Source: http://docplayer.es/1803942-Lectura-un-detector-de-radiacion-es-cualquier-medio-material-activo-o-pasivo-que-nos.html
Timestamp: 2016-12-04 02:38:20+00:00

Document:
⭐lectura Un detector de radiación es cualquier medio material activo o pasivo que nos
lectura Un detector de radiación es cualquier medio material activo o pasivo que nos
Download "lectura Un detector de radiación es cualquier medio material activo o pasivo que nos"
Raquel Henríquez Aguilar
1 lectura Un detector de radiación es cualquier medio material activo o pasivo que nos cámara permite Llamaremos en de registrar funcionamiento ionización detector alguna de activo propiedad aire) mientras a aquel de es un irradiado que campo necesita para de radiación un obtener sistema la ionizante. señal. electrónico (i.e. de Detectores de radiación Cámara Shonka plástico equivalente conductor de ionización a paredes tejido. A-150 de Electrómetro de fuente (300V ionización. fc hasta ó de 400V) HV nc. moderno para Normalmente polarización (PTW) cámara de con incluyen de hasta lecturas la 12 Consideraremos registro electrónico detector durante pasivo el proceso a aquel de que puede ser utilizado sin necesidad Electrómetro irradiación. (i.e. placa fotográfica) Detectores de lectura antiguo de lápiz cuya radiación se realiza ópticamente. Placa exposición traduce óptica radiográfica. al en ser total densidad revelada. se La Placa Compuesta película oscurece proporcionalmente radiocrómica. dosis (sin de revelado). polímero de una a se la 23 todos base Podemos a los las efectos también interacciones de dividir múltiples de a una los interacciones detectores sola partícula dependiendo individuales Detectores de ( contadores ). ( integradores ) si la señal que o ofrecen bien detectores es el resultado que funcionan de integrar en Detectores de radiación ActivosIntegradoresPasivos Contadores Cámara Diodo Matriz activa ionización de diamante radiografía aire líquida Activos Pasivos digital Calorímetro (TFT, asi, ase) Placa Fósforo Transistores Detectores radiográfica Dosímetro radiocrómica fotoestimulable TLD Alanina Fricke activación FET(EPR) Centelleador Contador (CZT, SEE memoria Ge) Geiger proporcional de semiconductor diodo (SRAM) Emulsión CR-39 (Bubble Detector) (policarbonato) Superheated de nuclear burbujas 34 a produce Podemos través de luz también la que ionización ha dividir de ser en a posteriormente los el medio detectores material, dependiendo convertida o bien se en detecta señal si la eléctrica). señal indirectamente se detecta de (i.e. modo primero directo se Detectores radiación Detección (rayos X y directa partículas de cargadas): radiación Detección cámara de ionización (rayos centelleador X y indirecta partículas de cargadas): radiación produce usamos En los detectores uno ionización), u otro directos efecto se emite en (indirectos) la luz detección. (i.e. argon!), también sin se excitan embargo estados dependiendo excitados de ópticos la situación (se 45 luz En el a señal caso de eléctrica. la detección Los actuales indirecta fotosensoresson necesitamos un una elemento amplia conversorde serie dispositivos: la señal de Detección indirecta: fotosensores PMT: MCP: HPD: GPM: fotomultiplicador hybrid microchannel gas photomultiplier photodetector plate APD: SiPM: VLPC: avalanche silicon visible photomultiplier light photodiode photon counters 56 la posterior El emisión tubo fotomultiplicador multiplicación de electrones por es colisiones el un más fotocátodo antiguo y aceleraciones (normalmente de los fotosensores sucesivas con un utilizados. (dinodos) metal alcalino) Se basa y en su Detección indirecta: fotosensores El sensibilidad términos fotoelectrón. capaz fotocátodo material de de escapar del (work primaria la El eficiencia fotocátodo electrón function)incidentes del del material tiene sensor determina extracción que del en ser la del La eficiencia (cuántica) estándar de un fotomultiplicador es no.deelectrones del defotones 20 30% emitidos eficiencia 67 multiplicación aplicaciones Las placas de que microcanal de necesitan los electrones (microchannel alta sensibilidad sensores plates) y ópticos. alta son resolución otra Son técnica usadas espacial. standard en fluoroscopía en la o en Detección indirecta: fotosensores Están secundario paredes caras potencial normalmente de de capilares electrones formados de cristal. aplicado por Entre un en emisor capilares. la que placa acelera microcanal los electrones se establece en las diámetros placas multicanal Los 10 canales micras pueden pueden mientras tener tener espesores que las los un de cientos de micras y diámetros de cm. 78 El muchos señal proceso eléctrica detectores detección que pueda pasivos) de ser radiación consiste digitalizada en contadores la para conversión su posterior (en de detectores la análisis señal del activos o procesado. detector y en en una Detectores de radiación: contadores Normalmente energía es inicial amplificada y depositada esta amplitud el en detector una en es señal el medio entonces produce de voltaje activo digitalizada. una del cuya señal sensor. amplitud de carga Esta es carga eléctrica proporcional eléctrica proporcional a habitualmente la carga a la 89 La provoca Detección en señal de un detector proviene de algún proceso interacción de la radiación que gases el medio (y la líquidos) directa: ionización material, si los y/o cuantos excitación de de radiación átomos incidente o moléculas depositan del medio suficiente activo. energía Detectores y de entonces un par electrón-hueco se produce la formación un par electrón-ión de radiación: semiconductores señal ion e WE y metales. Otros Excitación Formación modos de detección: Valores estados ópticos vibración en centelleadores de una red (fonones) ~30 típicos de de burbujas energías gases sobrecalentadas de ionización/excitación: 1-5 ~10 mev ev energía ionización excitación de excitación de cristales estados de semiconductores ópticos fonones en en centelleadores una red 910 Cuando medio una atómicos energía. red material los cristalina, se átomos modifica se acercan la individuales estructura para formar para de constituir bandas niveles un de Detectores de radiación: señal Cada sus La extenso estado banda estados átomo electrónico en corresponde cuánticos sentido la red al que de contribuye cada un que contribuye estado este banda. con un todo promocionado conducción largo átomo el del cristal. cristal. se se extiende puede Si a la un banda electrón mover a o de largo a lo de 1011 Consideremos conducción aplicarle valencia está un es campo llena de un 5.5 cristal y eléctrico no ev pueden (Para diamante. no otros circula alcanzar cristales: electricidad El la gap banda entre Ge 0.7 debido Si la ev, banda Si a 1.1 que de ev, valencia la banda GaAs 1.4 y de la ev). de Al Detectores de radiación: un entonces conducción. un electrón fotón de rayos X es absorbido por señal conducción banda éste se la mueve banda de a la valencia, El movimiento de valencia y deja del electrón una (un hueco). vacante y del banda ión la de será aunque acuerdo Normalmente el guiado cristal seguirán siendo por trayectorias campo dispersados eléctrico es a la difusión) según de avanzan. tortuosas menor que movilidad electrónica los (de a electrón través medio del solapamiento ya medio. que un hueco con se un mueve huecos 1112 Dependiendo valencia diferentes Gap de la distancia entre la banda de Detectores moderado y la banda de conducción tendremos eléctrica. pequeño: tipos de conductor. medios materiales: Con un campo eléctrico radiación: se produce una elevada señal en Gap la enorme La señal corriente de ionización DC del medio. queda corriente elevado grande: dieléctrico. Usando un campo Ejemplo: enmascarada fuga. La señal produce carga una es pequeña menor corriente que un DC eléctrico de metal semiconductor Gap eléctrico ionización moderado: debido semiconductor. al gap. Ejemplo: Mediante diamante DC. Si, Ge La señal elevado producida carga podemos sin es tener también recoger una elevada. corriente la carga Ejemplo: un de muy campo alta éste pureza Para no tener necesaria tenga movilidad átomos para electrónica (moléculas) los cristales en electroafines semiconductores un medio material o trampas es condensado del orden electrones. de necesitamos % Por eso que la 1213 Consideremos energía se emplea depositada en la un excitación detector se emplea directo de átomos en parte de ion radiación o een moléculas la creación WE0 (semiconductor, del de medio pares (o ión-electrón líquido de vibraciones no polar, y otra de gas) la parte red la Señal y teorema de Fano Consideremos cristalina). Sean Ei y Ex las que energías se producen medias Ni necesarias ionizaciones para y Nx una excitaciones ionización y en una el excitación medio activo. grande. Normalmente respectivamente. Si asumimos en señales Tendremos un comportamiento macroscópicas que E 0 iiel Poissoniano, número xexde ionizaciones y de excitaciones es entonces tendremos que excitaciones Si consideramos puede un variar, suceso pero con x 0(respecto una E ixenergía ; ia Esu ie0 xvalor fija xiel medio) número tendremos de ionizaciones y de σ σ E 1314 De participan De donde aquí podemos se en puede el reparto obtener deducir cómo la que deposición Elas energías de energía medias en de el excitación medioy de ionización Señal y teorema ix de Fano iii Ex A partir de la conservación de la energía obtenemos xx una ligadura σ σ Finalmente E 0obtenemos ii xeque xlas fluctuaciones xe0 EE xi en ila ; ionización xdel Emedio 0EE xi ison σ ieixe0x iexi σ E 1415 De La donde cantidad se de puede ionizaciones deducir que se computa i Qrespecto WE0 a la energía total depositada Señal y teorema de Fano De número aquí total se puede ionizaciones deducir las ifluctuaciones EixExWE0en Exiel número de ionizaciones en función del σ 0 Lo cual se puede escribir como i WE0 EixEWi 1 F F 1 Factor de Fano σ σ Q Q EixEWi 1516 El factor de Fano implica que no podemos aplicar estadística de Poisson modo El a las fluctuaciones de la carga eléctrica producida por ionización en un detector directo modos de radiación ejemplo cálculo de tendremos del excitación factor Señal que de y de Fano las var( de secciones un Qdetector ) requiere una computación detallada de los y teorema eficaces. Q QEn 2el F de caso Qde Fano semiconductores, por ( ) Silicio Germanio Medio detectorw (ev) Factor fano Xe Ne0.5%Ar líquido17 1.La detección radiación mediante un centelledor implica la excitación de estados 2.La ópticos un buen del centelleador medio activo se deben y la emisión cumplir subsiguiente las condiciones: de luz. Para que un material sea 3.El ser eficiencia elevada. de converión energía cinética de partículas cargadas en luz ha de Fluctuaciones de la señal en centelleador 4.El 5.El energía medio conversión absorbida. debe debe ser transparente ser lineal esto a la es luz el que número emite. de fotones es proporcional a la su tiempo material lectura mediante debe desexcitación ser un fotodetector buena y emisión calidad de óptica luz debe y ser índice corto. de refracción adecuado para Ėjemplo centelleador En enlaces de desexcitación la mayoría I( t del mecanismo orgánico ) π. En este caso es los I0 vibracionales de la molécula, en del centelleadores et mediante la emisión de luz se de el orden excitan. centelleo que que las de se niveles moléculas ns. desexcita el un tiempo forman tau /τ 1718 e-de 625keV La responde detección Emisión de luz de un detector de centelleo conectado a un fotomultiplicador a Centelleo los fotones siguientes de luz procesos Transporte de luz Fluctuaciones la señal en centelleador En estos () cálculos phhemos 3000 estimado Corriente al En fotocátodo fotones el medio llegan Emisión de luz alrededor de un 12% de la energía de En supuesto que En el en el fotocátodo 2 σ(s)/s este depositada. estamos ma ánodo eléctrica 3000 detectores centelleo las fluctuaciones en caso un la señal comportamiento la usando 1.8% variación Se son suele NaI(Tl) Amplificación Poissonianas, relativa considerar Fotomultiplicador 3x109electrones fotoelectrones Último lineal y éste dinodo del la convierte en es que señal detector decir en los a CE; ( SS) KEEKE será σ σ ph S ph 1 1819 Listado desexcitación diferentes de estos centelleadores cristales (del Particle inorgánicos, Data obsérvense Group) los tiempos de Centelleadores El la partícula radio de Moliere incidente RM tal para que una fuera cascada de él se electromagnética deposita 10% de de alta la energía. es el radio de un cilindro cuyo eje coincide con el momento de 1920 1.Las 2.Las 3.La Si una se señal produce que la tendrá interacción cierta de variabilidad una partícula dependiendo monoenergética, diferentes un detector efectos: tendrá 4.El los ruido colección fotones fluctuaciones de la (en parcial electrónica. un intrínsecas detector toda número indirecto). la de carga de la ionización fotones producida emitidos (en un detector un detector un centeleador directo directo) o de todos Resolución en energía Definimos RFWHM espectro total de Comparación semiconductor en que pulso energía a mitad NaI del la entre altura es germanio de pico resolución de Germanio la altura inferior resolución de de a un señal. pulso, < > 511 y dividido en energía de un detector a partir del 5%. un kev en centelleador es energía como mejor por de el que el de un cociente valor un NaI. detector la anchura 0.5% La medio resolución mientras de altura 20 P21 En se verifica el caso de un comportamiento gaussiano del pico espectral podremos escribir que En () 2exp( P2) P Resolución en energía fp A resolución 2.35 el caso σ. De en gaussiano lo energía que podremos Rgauss obtener afirmar la Pque FWHM σ π σ σ Para un detector de estadística poissoniana, 2.35 obtenemos Para un detector de ionización K directa PKtendremos ; RPoisson que aplicar 2.35K el K factor de Fano y por tanto σ 22 F σ ; ; PK ; R KF K K Est F 2122 Vemos detectores crear en portadores que conseguiremos de cristal de carga semiconductor implicados mayor resolución en ya la que señal. debido en energía Esto a explica la baja cuanto la energía ventaja mayor necesaria sea de los el número para Resolución en energía A un par, el número de cargas implicadas en la señal es elevado y su resolución intrínseco energía alta. que este En espectrales realidad representa término de existen la de y que las resolución la son fluctuaciones resolución más contribuciones en energía. REst diferente de energía naturaleza carácter Este 35se F medio activo del detector. denomina a veces el límite estadístico que límite tienden cuántico intrínseco según a el en hacer no tipo la señal de más puede detector producida anchos ser los superado en picos el ya K FWHM ) total 2 ( representa ) 2larepresenta ( ) 2 Coll Ruidoa EstadisticFWHM KF FWHMRuido( FWHM) Coll luz ( 2 Estadistica lacontribución recolección parcial lacontribución delruidoelectrónic decargaode estadístic 2o... a23 En producida habitual que los alcanzan detectores un por campo sus la de ionización correspondientes eléctrico tipo directo del que medio. necesitamos hace electrodos derivar Para este obtener las son propósito cargas recogidas. una eléctricas señal aplica a partir en de el modo de medio la carga hasta Recolección de carga Donde E - modo En un modelo caso que se de lineal verifica sólidos para y líquidos se considera habitualmente ultrapurificadas muy ejemplo electrones baja. µrecibe en En medios la y el huecos (isooctano práctica nombre con son moléculas podría de 99.9%) similares. movilidad. haber electroafines movilidad En varios En las el cámaras portadores caso donde Vla velocidad iónica de de puede semiconductores ionización principalmente E los portadores de la haber misma líquidas tanto carga, las y especies por no movilidades iones negativos y electrones. como lo tanto por µ A altos valores del campo eléctrico se suele producir saturación µ en las velocidades de los portadores de carga. 2324 La dependiendo donde Medio Silicio movilidad varía muy sensiblemente en diferentes medios de materia condensada, Germanio no existe mobilidad si se trata electrónica. de un cristal semiconductor o un medio líquido no puro Recolección de carga Diamante V E detectorµ cm2/v s µ-cm2/v s (ultrapuro) (300K) µ µ fijación negativos Por Isooctano (300K) (no Ar ejemplo líquido ultrapuro) 8.4 del de electrón en carga. caso (electrones) en de esta líquidos molécula si (iones) existen 10-4 d[ dt e] k[ e][ X] disminuyendo moléculas mobilidad electroafines efectiva entonces de los tiene portadores lugar la e Tiene molécula una [e-] constante electroafín. y [X] las de concentraciones reacción Por ejemplo k6x1011moles-1s-1 de electrones y de la O2 O Siendo γ 2 2425 En dependencia medio el caso detectores gaseosos y debido a la Recolección Vla movilidad k PE con la densidad del de E carga Al cociente E/P se suele denominar en gases E µ La campo eléctrico reducido. En la anterior expresión por consideramos o composición iones deriva y gases multiplicación y k/pµ. pureza. depende La movilidad muy fuertemente de los electrones estudiada de su µ velocidad J. Townsend media de (1947) deriva quien gases formuló la simple Siendo como E en un modelo general tau una el función tiempo de medio E. entre colisiones, en τ V2me - 2526 En cm2/v electrones caso s (dependiendo en detectores gases condiciones del gaseosos normales ion orden y del la es gas movilidad 1000 ~103cm2/V en veces el que típica superior. se s. de mueve). iones En aire es La del la movilidad orden de 1.5 de los Recolección de carga V k PE E electrodos El tiempo de de deriva 400 V viene un detector dado porgaseoso de 5mm de espesor con un potencial aplicado entre µ µ El orden cálculo del anterior ms mientras es V sólo que orientativo la de los electrones y realmente 2cmV0400cmV103cm es del general orden s6; cm debemos slos ; 15 10cmcm microsegundos. considerar 15 scm que cm sms la deriva 4de s En térmico iones está en el τ captura el caso de al O2 de electrones cámaras es de unos por de 140ns aire oxígeno hay (hay es que otros importante tener gases en cuenta y electronegativos una que cámara tiempo como aire típico N2, CO2, fijación etc). de El proceso un electrón de domina la movilidad iónica. τ µ 1.5Vcms3Vcms27 través superposición La producción del medio del activo señal movimiento se del realiza sensor. browniano a Los establecido Esta través deriva la tiene lugar de los a través portadores de un de movimiento carga a una Deriva (moléculas recorrido electrones velocidad y la deriva debida al campo eléctrico. libre del un en ( y las partículas cargadas) en un medio donde se ha difusión medio). campo la que eléctrico Estas sufren colisiones comienzan están inelásticas a acelerar caracterizadas hasta con los alcanzar por átomos el Deriva de electrones en un detector de gas 1; A Los Siendo sigma la sección eficaz total de colisión. En el caso de los ser electrones viene dada podremos poru decir 2que la velocidad Brown 2 microscópica media Aρ λ Como 41 ee23 σ 2000V/cm evaluada electrones como durante la deriva adquieren por tanto una cierta energía media (energía característica) que puede Para las ejemplo, secciones entonces eficaces consideremos tendremos gases Argón consultar que mev(ufield~4x105m/s) en condiciones 40meV; estándar Arsometido mev) 3a 10 un 21 campo 2eléctrico uniforme de ε λ ε σ ufieldu 600 (600 m kt 2728 La de número una colisión los con los átomos y moléculas del medio durante la deriva provoca la dispersión fdistribución ( x, electrones t) elevado 41gaussiana de e iones electrones xdtv tdurante (transversal en el un proceso punto y longitudinal) del Dt sensor, deriva. después Si la originalmente densidad su deriva colocamos electrones. obtendremos un Dtexp( 4) 2 ; x2 Deriva y difusión Es conocida la relación clásica de Nernst-Einstein igualmente sitúa 300µm En gases entorno de rápidos deriva. a 50µm σdifpuede por cm de alcanzar deriva. 100µm En Silicio por del cm orden deriva, v EP 8 el Da límite 10 ekt µm térmico por se σ σ π µ µ dedonde ; x2dvs Difusión longitudinal en 1 cm de gas para varios gases 2829 La gracias detector señal a eléctrica la colección planos de paralelos un de detector la carga a una de por distancia ionización campo d, (semiconductor eléctrico que hemos del detector. aplicado o gas) Supongamos un se potencial forma un V0. Cámara de ionización: modo pulsado VV0 Consideremos - que entre sus C electrodos R hay una Consideraremos equivalente cierta modelo resistencia en términos que valor el R. para analizar capacidad eléctrico cómo C. de Esto se un forma detector se eléctricos conoce la señal y es nos a como una en sirve él. Si 1.Cuando 2.Cuando una la corriente partícula las cargas eléctrica ionizante alcanzan eléctricas en produce nuestro los comienzan un electrodos sensor? par electrón a moverse ión en el medio cuándo empieza 2930 La dispositivo condensadores, instante inducción. corriente Así que eléctrica que movilidad las etc) la cargas debida respuesta un se detector a carga mueven la correcta carga entre de entre ionización es electrodos, la los sus 2!! electrodos. (pero tubos también de Se comienza vacío, trata de fotoconductores, cualquier en una el señal mismo de Cámara ionización: modo pulsado VV0 - C R Al cada ellos cuantificar separarse una uno movimiento señal de la las sus señal de electrodos, polaridad podemos cargas las cargas y opuesta. se considerar acercarse induce en el Para en a campo energía que proceso el detector eléctrico almacenada deriva). está del detector aislado en éste durante (consideramos consume el la El La trabajo conservación realizado sobre el electrón y el ión WeEleEl 21de 2 energía eenos lpermite eelescribir que CV0V; eevv te dv0 t veevv)tv ( ( ) ( CV eev eev )t 3031 Por tanto el pulso de voltaje medido a través de resistencia R viene dado por Cámara de ionización: modo pulsado VV0 - Ve dv0 v v R Esta creciente tfórmula V número de de e C ionizaciones modo predice ; vlineal un v fuera pulso en )tel n0, de tiempo. voltaje entonces Si el ( ) ( mueven un Esta tiempo expresión en x/v-, el volumen sólo entonces es válida activo. durante Supongamos el que en los que electrones V ambas especies alcanzan v de el v electrodo portadores se Los iones alcanzan el electrodo ( t en vxun etiempo 0 v(d-x)/v vxvt en eese 0momento xvt en ( ( t) ) e 0 > ( ) CV Cd Cnd )t Cnd Vdvx Cnd dvxcndecn0 V 3132 Por lo tanto tendremos tres zonas lineales para V(t) VV C R V( t) Cámara de ionización: modo pulsado Donde Cn e00 tiempo xvvvtt tvxvxt a los electrones Velec RC corresponde del circuito sólo a la señal nos tdvx Vmaxne/C Velec V permite si la constante ( ) < detectar ( ) < t- 34MeV par t RC>t Podremos Velec 0dx partícula deposita calcular una el valor energía típico de de 1 la MeV t>rc>t- altura en 1 10el de 4; volumen pulso Vmax para de un aire 10 detector 1010 del detector FC ionización supuesta de Vuna aire, capacidad supongamos de 1E-10 que Funa 32 Cnd n ecn dvx v33 En favorable este cálculo para la hemos detección considerado un pulso valores de muy Cámara ionización en aire. En general la carga generada Cámara de ionización: modo pulsado ionización VV C por menor sin detectores alternativas: un interacción deterioro 1E-5 gaseosos es V. significativo, Es menor se difícil suele y amplificar por así usar tanto que dos la esta en señal los señal es estado sólido de de R 1.la 2.La propio interacciones multiplicación integración gas (modo (modo de por pulsado) la procesos integrado) carga de de múltiples avalancha en el MeV par 10; V Para 0 5 max FC2.W Sin embargo, estos argumentos aplicados a 3.Para semiconductores más mvmayor como el (diodo de) Silicio resultan unos es favorecedores: Aunque electrónica preamplificador relación partículas /10 que del esta e en señal/ruido. por convencional, gases valor cargadas mínimamente cada sensible para sería (por 100µm detectable de/dx la unas a los es densidad) carga habitual gases ionizantes para espesor. mediante ( veces usar mejorar ev) un obtenemos la 33 n34 La segmentado polarización. situación habitual de Supongamos manera en que muchos una haya geometría detectores varios electrodos plano es Consideremos que paralela conjunto lectura segmentada una (y/o) de carga electrodos de tensión eléctrica esté de q que se mueve A B CE por en seno campo del eléctrico detector. que Su velocidad hayamos establecido. vendrá dictada Para Cuál teorema de S. Ramo, lectura? es de la (W. Proc. señal Si Green Shockley, usamos IRE inducida obtendremos 27 el (1939) J. teorema Appl. uno 584). Phys. el de llamado Gauss los 9 (1938) electrodos llamaremos teorema y campo obtener vendrá campo la a respuesta su pesado vez descrito (weighting necesario por un field) construir potencial por cada un eléctrico campo pesado eléctrico que pretendamos de carácter auxiliar analizar, al que este 635; v (weighting µ E cada Consideremos se obtienen sitúa electrodo. a potencial poniendo que nos unidad todos interesa (1V). los electrodos analizar la señal a potencial electrodo nulo excepto B. El el campo electrodo pesado potential) B (y cuestión su asociado potencial) que a 34 Detector segmentado: teorema de Ramo35 El campo pesado del electrodo B se Es real obtiene importante del detector entonces no (que CONFUNDIR mediante determina la configuración el el campo movimiento eléctrico A B de los portadores Si punto carga de la la partícula variación inducida 2 a lo largo BW de carga) con este campo 1 V CEW(B) pesado Una señal Bvez inducida auxiliar. que conocemos por se una del puede mueve carga el campo potencial cierta ser de en escrita un movimiento trayectoria, pesado Bpesado, la punto en función 1 a la BWes potencial pesado determina de qué manera dq acopla qe el movimiento dr; de la carga I a un qe electrodo. v 1.El 2.Los Es Si consideramos campo únicamente iones eléctrico y los función electrones pesado detector B la es al geometría. de análogo moverse sólo Bdos al campo electrodos: sentidos B BW 3.Se a cada satisface electrodo. la ley de Kirchoff (las corrientes eléctrico los dos opuestos eletrodos de polarización tienen son contribuciones iguales y opuestas) del mismo signo Q q( Φ (2) Φ (1) ); E Φ 35 Detector segmentado: teorema de Ramo36 El campo pesado del electrodo central en Consideremos mueve una una geometría planar. todo signo una carga (en negro) que se ángulo a lo largo del volumen sensible y sigue Si trayectoria desde electrodo central. En al momento corriente inducida es del mismo cambia aunque menor los instantes que el electrodo. pixel consideramos entre adyacente. signo Ew una al y la La alejarse carga velocidad señal que no es cambio nulo. llegue B BW la de carga corriente del inducida Una recolección que cargas estamos regla integral inducidas) muy se usando, produce de simple en I(t) un entonces es de detector nula. análisis un electrodo En la multielectrodo de general integral señal, adyacente, de nos análisis la indica corriente puede tendremos que ser señal I(t) si complejo. la es (amplitud que carga igual I(t) es a cambia la versus recogida carga tiempo de q. por signo Si el en y electrodo de reparto cambio modo de la I qe v 36 Detector segmentado: teorema de Ramo37 electrodos una Consideremos distancia conductores d. por El simplicidad detector separados () Cámaras tiene una kuna por cámara Esuperficie xun ) medio de xnionización de ks. material planoparalela ionización n con movilidad formada ) () nnelectrónica por nt kexxn kn nn o dos EE iónica (()) α β α β Medio Medio Rad Densidad La velocidad de los portadores se supone k k - movilidades de los portadores y n n - densidad portadores E(x) campo eléctrico N 0 (1βE(x)) número pares de carga producido unidad volumen y de tiempo n - n Número proporcional al campo eléctrico. k es la movilidad Energía Velocidad de atómico señal ion WModerado Gas Baja Bajo Moderada Líquido Moderado/BajoModerado Baja Sólido Alta Baja Rápida v k E x 37 (( Exx Exx 0(1 0(1 x)) x38 en consideraremos eléctrico. Supongamos volumen una activo, que situación hay (despreciaremos poca estacionaria dependencia Cámaras k dxinicialmente funcionamiento de la carga nla ()( de ionización xrecombinación ) libre 0y ( xproducida un d kd campo x) 0V xvolúmica) kd 0con eléctrico uniforme V( d x) campo y Medio Rad dq Representa sensor tiempo. por unidad la carga de perdida volumen en y el de n - n dtr dv dtdqr dvnnnns ddx kd V kd 0Vx( dx) S 0 2kk3 α α α α x Edn 0 0 k E 0 0 Vd d6 Cuando la tasa de ionización N 0 es muy alta o el campo eléctrico bajo (y habrá que aplicar un campo eléctrico mayor cuanto menor es la movilidad de los portadores), se empiezan a producir pérdidas por colisiones entre portadores de carga negativa y de carga positiva provenientes de diferentes interacciones y que están moviendose en el medio activo, estas pérdidas se conocen como RECOMBINACIÓN VOLUMICA. 3839 primer Por tanto orden la pérdida como de corriente IRS de 0ionización 2 puede ser estimada a Cámaras de ionización: recombinación volúmica Sea hablar de carga Icollla de perdida la corriente eficiencia por realmente recombinación Iion kk63 d de colección detectada, 0Sdf en la carga, entonces cámara como es la habitual fracción α f SII collcoll 0IR IIcoll R Rad 0 S2d d centro de NB. carga. Cuando de El la las apantallamiento cámara, IIcoll RIIion R kk Vd kk n densidades aumentando de del portadores campo de modo no son produciría consiguiente altas, también recombinación la recombinación. se produce en sí, un pero efecto tiende apantallamiento a hacer mayor las del densidades campo eléctrico de portadoresen debidoalbalance el α α x Medio n - Vd Considerando 61 La corriente neta que deberíamos detectar es debida a la cantidad de iones liberados en el medio por unidad de volumen y de tiempo, de modo que Vd11 3940 De en lo anterior obtenemos la llamada fórmula de Greening para la recombinación volúmica La cámaras plano paralelas voltaje Cámaras de ionización: recombinación volúmica cámaras recombinación aplicado de aire y con normalmente volúmica f11 una tensión IIde coll Runa puede 11 cámara 61operación 2; mantenerse de ionización 0en Vdlímites 2 depende kk Gases Alpha (10-12 atm) 12 m3s-1) H (220C) N (220C) O (250C) inferiores fuertemente 1.65 Aire (180C) al 1% en del α ξ ξ adecuada. En de menor Boag el caso (supuesto de haces que pulsados tiempo se aplica de deriva la teoría es mucho general será deseable que un detector tenga alta Donde que ρes u1la la duración densidad u); del de upulso carga kproducida kvdpor el pulso. movilidad portadores para reducir los efectos de recombinación y aumentar su rango medidas en tasa de dosis. α ρ 40 f ln(1 2 Mostrar más
Detectores de Partículas Física de Astropartículas Master de Física Fundamental Juan Abel Barrio, Curso 12/13 Universidad Complutense de Madrid 1 Detección de radiación Radiación Detector Señal Amplificación Más detalles La Fibra Óptica. Carlos Eduardo Molina C. www.redtauros.com cemolina@redtauros.com
Los sistemas clásicos de comunicación utilizan señales eléctricas soportadas por cable coaxial, radio, etc., según el tipo de aplicación. Estos sistemas presentan algunos inconvenientes que hacen necesario Más detalles CAPÍTULO II. FUENTES Y DETECTORES ÓPTICOS. Uno de los componentes clave en las comunicaciones ópticas es la fuente de
CAPÍTULO II. FUENTES Y DETECTORES ÓPTICOS. 2.1 INTRODUCCIÓN. Uno de los componentes clave en las comunicaciones ópticas es la fuente de luz monocromática. En sistemas de comunicaciones ópticas, las fuentes Más detalles INTERACCION DE LA RADIACION CON LA MATERIA
EMISORES y DETECTORES Los dispositivos utilizados como emisores y detectores de radiación luminosa en los sistemas de comunicaciones ópticas son el láser de semiconductores (diodo láser) y el LED (diodo Más detalles ESPECTROSCOPÍA ALFA. 1. Interacción de las partículas α con la materia
ESPECTROSCOPÍA ALFA El objetivo de esta práctica es adquirir y analizar el espectro energético de las partículas alfa emitidas por distintos isótopos radiactivos. Se empleará un detector de semiconductor Más detalles CIRCUITOS DC Y AC. En las fuentes reales, ya sean de voltaje o corriente, siempre se disipa una cierta cantidad de energía en forma de calor.
CIRCUITOS DC Y AC 1. Fuentes de tensión y corriente ideales.- Una fuente ideal de voltaje se define como un generador de voltaje cuya salida V=V s es independiente de la corriente suministrada. El voltaje Más detalles CELDAS SOLARES INTRODUCCION
CELDAS SOLARES INTRODUCCION La energía eléctrica no esta presente en la naturaleza como fuente de energía primaria y, en consecuencia, sólo podemos disponer de ella mediante la transformación de alguna Más detalles OPTOELECTRONICA I RECEPTORES FOTOELECTRICOS:
OPTOELECTRONICA I RECEPTORES FOTOELECTRICOS: Todos los receptores que estudiamos aquí funcionan en base al efecto fotoeléctrico. Este efecto consiste en el proceso de producción de portadores de carga Más detalles Apuntes: Energía Solar Fotovoltaica (ESF) Módulo 2: PRINCIPIO FÍSICO DE LOS DISPOSITIVOS FOTOVOLTAICOS
Apuntes: Energía Solar Fotovoltaica (ESF) Módulo 2: PRICIPIO FÍSICO DE LOS DISPOSITIVOS FOTOVOLTAICOS Prof. Rafael Martín Lamaison 5 de Marzo de 2004 COTEIDO Introducción: conceptos básicos Átomos Electrones Más detalles Fisica III -10 - APENDICES. - APENDICE 1 -Conductores -El generador de Van de Graaff
Fisica III -10 - APENDICES - APENDICE 1 -Conductores -El generador de Van de Graaff - APENDICE 2 - Conductores, dirección y modulo del campo en las proximidades a la superficie. - Conductor esférico. - Más detalles INTRODUCCIÓN A LOS TRANSISTORES
INTRODUCCIÓN A LOS TRANSISTORES EL TRANSISTOR BIPOLAR Dr. Ing.Eduardo A. Romero Los transitores bipolares se construyen con una fina capa de material semiconductor de tipo P entre dos capas de material Más detalles LABORATORIO DE FÍSICA NUCLEAR Y DE PARTÍCULAS APUNTES DE INTRODUCCIÓN ÍNDICE 1 - INTERACCIÓN RADIACIÓN-MATERIA 2 - DETECTORES DE RADIACIÓN
LABORATORIO DE FÍSICA NUCLEAR Y DE PARTÍCULAS ÍNDICE 1 - INTERACCIÓN RADIACIÓN-MATERIA - PARTÍCULAS PESADAS CARGADAS - ELECTRONES - RAYOS GAMMA - COMPARATIVA Y NEUTRONES 2 - DETECTORES DE RADIACIÓN APUNTES Más detalles 2. DESARROLLO EXPERIMENTAL
otro lado, también ha crecido el interés por el desarrollo de materiales en forma de película delgada con propiedades termoluminiscentes. Las películas de carbono nitrurado depositadas por la técnica de Más detalles CAPÍTULO 1: DESCRIPCIÓN DE LED Y OLED
CAPÍTULO 1: DESCRIPCIÓN DE LED Y OLED Este capítulo se enfocará en explicar el principio de funcionamiento y en presentar una descripción general de los diodos de emisión de luz (LED, por sus siglas en Más detalles Principios básicos de Absorciometría
Principios básicos de Absorciometría Prof. Dr. Luis Salazar Depto. de Ciencias Básicas UFRO 2004 NATURALEZA DE LA LUZ MECÁNICA CUÁNTICA Isaac Newton (1643-1727) Niels Bohr (1885-1962) Validación del modelo Más detalles Caracterización de un contador Geiger. Absorción de radiación por materiales. 1.- Curva de respuesta del contador Geiger
Caracterización de un contador Geiger. Absorción de radiación por materiales Física Nuclear y de Partículas y Estructura Nuclear 1.- Curva de respuesta del contador Geiger Un contador Geiger-Müller es Más detalles Espectrometría de Radiación gamma
Espectrometría de Radiación gamma B.C. Paola Audicio Asistente de Radiofarmacia, CIN Fundamento La espectrometría gamma consiste en la obtención del espectro de las radiaciones gamma emitidas por los radionucleidos. Más detalles Medidas de efecto Hall en una muestra de germanio
PRÁCTICA 2 Medidas de efecto Hall en una muestra de germanio Temas tratados: semiconductores, teoría de bandas, banda de energía prohibida (band gap), fuerza de Lorentz, efecto Hall, concentración y tipo Más detalles OTRAS APLICACIONES CON FIBRAS ÓPTICAS
APLICACIONES El campo de aplicación de las fibras ópticas es muy amplio y aumenta día a día. Algunas de las aplicaciones más importantes son: - Telecomunicaciones: En este apartado cabe incluir la red Más detalles ESPECIALIDAD: GENERAL PRÁCTICAS
Curso de PR para OPERAR en instalaciones de Rayos X con fines de diagnóstico médico (IRD) ESPECIALIDAD: GENERAL PRÁCTICAS PRÁCTICA 1 DESCRIPCION Y MANEJO DE MONITORES DE RADIACIÓN Y DOSÍMETROS PERSONALES Más detalles Polarización Análisis de circuitos Aplicaciones. Introducción a la Electrónica
TRANSISTOR BIPOLAR Funcionamiento general Estructura, dopados, bandas de energía y potenciales Curvas, parámetros relevantes Niveles de concentración de portadores Ecuaciones de DC Modelo de Ebers-Moll Más detalles C. Trallero-Giner CINVESTAV-DF (2010)
Dispersión Raman en Sólidos I. Introdución Notas históricas Detalles experimentales II. Dispersión de la luz Leyes de conservación Excitaciones elementales C. Trallero-Giner CINVESTAV-DF (2010) III. Aplicaciones Más detalles Estudio y caracterización de células solares fotovoltaicas
Estudio y caracterización de células solares fotovoltaicas Esta práctica consta de tres partes: en la primera analizaremos varias células fotovoltaicas (monocristalina y policristalina), obteniendo su Más detalles MÉTODOS DE FLUORESCENCIA DE RAYOS X
MÉTODOS DE FLUORESCENCIA DE RAYOS X Métodos de Fluorescencia de rayos X. Los espectros de rayos X característicos se excitan cuando se irradia una muestra con un haz de radiación X de longitud de onda Más detalles Medición del Band-Gap del Silicio, mediante el estudio de la dependencia de su resistividad con la temperatura.
Medición del Band-Gap del Silicio, mediante el estudio de la dependencia de su resistividad con la temperatura. Francisco Di Lorenzo y Alejandro Lazarte Laboratorio 5-1er Cuatrimestre del 2000 En el presente Más detalles FIBRA ÓPTICA INTRODUCCIÓN
FIBRA ÓPTICA 1 INTRODUCCIÓN Sin duda, todos los tipos de redes que emplean algún tipo de cableado, apuntan hacia la fibra óptica, en cualquiera de sus aplicaciones prácticas, llámese FDDI, ATM, o inclusive Más detalles Y ACONDICIONADORES TEMA
SENSORES Y ACONDICIONADORES TEMA 6 SENSORES CAPACITIVOS Profesores: Enrique Mandado Pérez Antonio Murillo Roldan Camilo Quintáns Graña Tema 6-1 SENSORES CAPACITIVOS Sensores basados en la variación de Más detalles 12.1. Verdadero 12.2. Falso 13. La señal que transmite una fibra óptica puede degradarse debido a la dispersión 13.1. Verdadero 13.2. Falso 14.
TEST 1. La luz es guiada en el interior de una fibra óptica mediante el fenómeno de la reflexión total interna. 1.1. Verdadero 1.2. Falso 2. El Dr. Kao, conocido como el padre de las fibras ópticas ha Más detalles Fundamentos de la Mecánica Estadística (la explicación microscópica de la Termodinámica)
Fundamentos de la Mecánica Estadística (la explicación microscópica de la Termodinámica) C. Dib Depto de Física, Universidad Técnica Federico Santa María, Valparaíso, Chile (Dated: June 16, 21) La Termodinámica Más detalles ILUMINACION DE ESTADO SÓLIDO LED
FERNANDO GARRIDO ALVAREZ FERNANDO GARRIDO ALVAREZ INGENIERO INDUSTRIAL INGENIERO INDUSTRIAL CONSULTOR LUMINOTECNICO CONSULTOR LUMINOTECNICO ILUMINACION DE ESTADO SÓLIDO LED UNA APROXIMACION A SU CONOCIMIENTO Más detalles DETEC DETE TORE ORE DE RADIAC RADIA IÓN IONIZANTE
DETECTORES DE RADIACIÓN IONIZANTE Nuevo símbolo ISO de advertencia por presencia de Radiación FENÓMENOS FÍSICOS UTILIZADOS PARA LA DETECCIÓN Ionización de los gases Excitación y luminiscencia de los Más detalles Tema 3: Semiconductores
Tema 3: Semiconductores 3.1 Semiconductores intrínsecos y dopados. Los semiconductores son sustancias cuya conductividad oscila entre 10-3 y 10 3 Siemen/metro y cuyo valor varia bastante con la temperatura. Más detalles Práctica B.1: Aplicación de dispositivos detectores de luz: fotorresistencia, fotodiodo y fototransistor.
Práctica B.1: Aplicación de dispositivos detectores de luz: fotorresistencia, fotodiodo y fototransistor. Material Fotorresistencia (luz visible) NORP12. Leds rojo y verde. Fotodiodo (luz visible) BPW21 Más detalles TRANSDUCTORES FOTOELÉCTRICOS.
CLASE 11 -- TRANSDUCTORES FOTOELÉCTRICOS. En medición de eventos fisiológicos en seres vivos los transductores fotoeléctricos son empleados en 2 formas: a).- Como detector de cambios en la intensidad de Más detalles Diodos: caracterización y aplicación en circuitos rectificadores
Diodos: caracterización y aplicación en circuitos rectificadores E. de Barbará, G. C. García *, M. Real y B. Wundheiler ** Laboratorio de Electrónica - Facultad de Ciencias Exactas y Naturales Departamento Más detalles Unidad didáctica: Electrónica Básica
Unidad didáctica: Electrónica Básica CURSO 3º ESO versión 1.0 1 Unidad didáctica: Electrónica Básica ÍNDICE 1.- Introducción. 2.- La resistencia. 3.- El condensador. 4.- El diodo. 5.- La fuente de alimentación. Más detalles Comunicaciones ópticas II. Colección de Problemas
Comunicaciones ópticas II. Colección de Problemas ROCÍO J. PÉREZ DE PRADO 1 COLECCIÓN DE PROBLEMAS. COMUNICACIONES ÓPTICAS 2012-2013 Departamento Ingeniería de Telecomunicación. Área de Teoría de la Señal Más detalles mediante contador Geiger-Müller.
Prácticas de Laboratorio: Detección de radiación mediante contador Geiger-Müller. 1. Introducción El contador Geiger-Müller es un detector de radiación que contiene un gas que se ioniza al paso de la misma Más detalles 1.3. Mediciones básicas de parámetros ópticos, acústicos y de calor. 1.3.1. Parámetros. 1.3.2. Sensores Ópticos.
1.3. Mediciones básicas de parámetros ópticos, acústicos y de calor. 1.3.1. Parámetros. 1.3.2. Sensores Ópticos. En los sensores optoelectrónicos, los componentes fotoeléctricos emisores se utilizan para Más detalles Instrucciones Sólo hay una respuesta correcta por pregunta. Salvo que se indique explícitamente lo contrario, todas las resistencias, bombillas o
1. Una partícula de 2 kg, que se mueve en el eje OX, realiza un movimiento armónico simple. Su posición en función del tiempo es x(t) = 5 cos (3t) m y su energía potencial es E pot (t) = 9 x 2 (t) J. (SEL Más detalles Física de Semiconductores Curso 2007
Física de Semiconductores Curso 007 Ing. Electrónica- P00 Ing. Electrónica/Electricista P88 3er. Año, V cuat. Trabajo Práctico Nro. 3: Bloque Sólidos: Semiconductores intrínsecos Objetivos: Estudiar las Más detalles Espectrómetros de fluorescencia de rayos-x
Espectrómetros de fluorescencia de rayos-x Diseño básico de una espectrómetro de dispersión de energías y de un espectrómetro de dispersión de longitudes de onda (fundamentos) EDXRF con óptica 2D EDXRF Más detalles Descripción de los pórticos de detección para la vigilancia radiológica de los cargamentos de materiales metálicos
1 Descripción de los pórticos de detección para la vigilancia radiológica de los cargamentos de materiales metálicos JORNADA SOBRE LOS RIESGOS RADIOLÓGICOS EN LAS INDUSTRIAS DE CHATARRAS METÁLICAS (28 Más detalles TEMA 8: Espectroscopía Fotoelectrónica de rayos X (XPS)
TEMA 8: Espectroscopía Fotoelectrónica de rayos X (XPS) 8.1 Descripción de la técnica. 8.2 Interacción de la radiación X sobre la materia. 8.3 Energía de enlace y ajuste químico. 8.4 Características de Más detalles A.1. El diodo. Caracterización del diodo
A.1. El diodo A.1.1. Introducción El diodo es la pieza básica en electrónica de estado sólido y está basado en una sola unión p-n. A partir de combinaciones de más capas p o n podremos obtener los demás Más detalles CAPITULO 4. Inversores para control de velocidad de motores de
CAPITULO 4. Inversores para control de velocidad de motores de inducción mediante relación v/f. 4.1 Introducción. La frecuencia de salida de un inversor estático está determinada por la velocidad de conmutación Más detalles Introducción a la Espectroscopía de Absorción Molecular Ultravioleta, Visible e Infrarrojo Cercano
ntroducción a la Espectroscopía de Absorción Molecular Ultravioleta, Visible e nfrarrojo Cercano ng. Carlos Brunatti Lic. Ana María Martín ntroducción Desde hace muchos años se ha usado el color como ayuda Más detalles 2.1 Introducción. 2.2 El transistor bipolar en continua
l transistor bipolar como amplificador 2.1 Introducción Los transistores de unión bipolar o transistores bipolares (ipolar Junction Transistor, JT) son unos dispositivos activos de tres terminales que Más detalles Láser Semiconductor. La Excitación Bombeo es la corriente del diodo. Haz Laser. Reflector 99% Reflector 100% Zona N Medio activo
Láser Semiconductor Relacionando con la teoría de láser: Al medio activo lo provee la juntura P-N altamente contaminada. Esta juntura está formada por materiales N y P degenerados por su alta contaminación. Más detalles Amplificación óptica y óptica integrada
Capítulo 8 Amplificación óptica y óptica integrada En el transcurso de esta asignatura hemos visto el sistema de transmisión, sus características y el emisor y el receptor. Cuando una conexión tiene una Más detalles POTENCIAL CRITICO: Energía mínima para hacer saltar un electrón desde su orbital normal al inmediato superior expresado en ev.
MECANISMOS DE CONDUCCION ELECTRICA EN GASES Para estudiar el proceso de conducción en gases tenemos que considerar que el gas se encuentra contenido en una ampolla de vidrio, la cual está ocupada únicamente Más detalles Tema 4 Difusión en estado sólido
Tema 4 Difusión en estado sólido Sabemos que los materiales están formados por átomos. Se ha modelado el agrupamiento de los átomos como un conjunto de esferas sólidas ordenadas siguiendo un patrón definido. Más detalles Tema 6: Ondas. periodicidad temporal: F( x, t ) = F( x, t + T ) tiempo. Onda: Perturbación espacial y/o temporal de una propiedad de un sistema
Tema 6: Ondas Onda: Perturbación espacial y/o temporal de una propiedad de un sistema Propiedad del sistema velocidad de propagación Tiempo 1 Tiempo 2 Tiempo 3 Posición espacial Onda periódica: El valor Más detalles Tema 3: Efecto fotovoltaico
Tema 3: Efecto fotovoltaico Generación de carga 1 Generación de carga Generación térmica Generación óptica Coeficiente de absorción Dimensiones de la célula fotovoltaica en PC1D Densidad de impurezas en Más detalles ANÁLISIS BÁSICO DE CIRCUITOS CON AMPLIFICADORES OPERACIONALES
ANÁLISIS BÁSICO DE CIRCUITOS CON AMPLIFICADORES OPERACIONALES Prof. Gerardo Maestre González Circuitos con realimentación negativa. Realimentar un amplificador consiste en llevar parte de la señal de salida Más detalles SISTEMATIZACIÓN DE UN EXPERIMENTO DE DIFRACCIÓN DE LA LUZ
SISTEMATIZACIÓN DE UN EXPERIMENTO DE DIFRACCIÓN DE LA LUZ A. Cuenca y A. Pulzara Universidad Nacional de Colombia, Sede Manizales, A. A. 127 e-mail: apulzara@nevado.manizales.unal.edu.co. RESUMEN Para Más detalles Verdadero Valor eficaz: 2,23 V x 1,038 = 2.31 Volts Valor pico : 2,23 V x 1,80 = 4,15 Volts Valor pico a pico : 2,23 V x 3,57 = 7,96 Volts
5- Procedimiento de medición: - Medición de Tensión: Para medir voltaje sobre los componentes, las puntas del instrumento de medición se colocan en los extremos del componente o circuito a medir. Es decir, Más detalles Qué es la voltamperometría?
Rosario Galindo te 3 Qué es la voltamperometría? 4 Técnica electroquímica en las que se aplica un determinado potencial eléctrico a un electrodo de trabajo sumergido en una disolución que contiene una Más detalles Composición Física y Fabricación de Dispositivos Fotovoltaicos
Composición Física y Fabricación de Dispositivos Fotovoltaicos 1.1 Efecto fotovoltaico Los módulos están compuestos de celdas solares de silicio (o fotovoltaicas). Estas son semiconductoras eléctricas Más detalles 2 Electrónica Analógica
TEMA II Electrónica Analógica Electrónica II 2009-2010 2 Electrónica Analógica 2.1 Amplificadores Operacionales. 2 2 A li i d l A lifi d O i l 2.2 Aplicaciones de los Amplificadores Operacionales. 2.3 Más detalles Caracterización de un diodo LED
Práctica 5 Caracterización de un diodo LED OBJETIVOS Observar el funcionamiento y conocer algunas propiedades del LED, como una de las fuentes utilizadas en sistemas de comunicaciones vía fibra óptica. Más detalles FISICA DE LOS PROCESOS BIOLOGICOS
FISICA DE LOS PROCESOS BIOLOGICOS BIOELECTROMAGNETISMO 1. Cuál es la carga total, en coulombios, de todos los electrones que hay en 3 moles de átomos de hidrógeno? -289481.4 Coulombios 2. Un átomo de hidrógeno Más detalles 2.3. PARAMETROS CARACTERISTICOS DE LAS FIBRAS OPTICAS
Figura 2.3. Angulo límite de entrada. El mismo fenómeno se repite en la siguiente reflexión si el índice de refracción en todo el núcleo de la fibra es el mismo. De este modo, el rayo llegará al final Más detalles Las resistencias disipan la energía, los capacitores e inductores la almacenan. Un capacitor es un elemento pasivo diseñado para almacenar energía en
CAPACITORES Las resistencias disipan la energía, los capacitores e inductores la almacenan. Un capacitor es un elemento pasivo diseñado para almacenar energía en su campo eléctrico. Construcción Están Más detalles Solución de los problemas del Capítulo 1
Nota: los valores de las constantes que puede necesitar para los cálculos están dados en la bibliografía de referencia. Complete la siguiente tabla Qué información mínima se necesita para caracterizar Más detalles En el caso particular de una transición mezcla MI + E2 ó El + M2
445 INIS-mf 10017 DISEÑO, CONSTRUCCIÓN Y CALIBRACIÓN DE UN POLARIMETRO PARA RADIACIÓN GAMMA * A.O.Macchiavelli, G.Martí, C.Giménez, J.Laffranchi y M.Behar Departamento de Física, Comisión Nacional de Energía Más detalles FUNDAMENTOS DE FIBRA ÓPTICA
FUNDAMENTOS DE FIBRA ÓPTICA Composición Una fibra óptica consiste en dos regiones concéntricas. La región interna es un filamento transparente llamado núcleo, cuyo diámetro suele estar comprendido entre Más detalles Introducción. Energía. Demanda creciente Fuerte uso de combustibles fósiles: f. Necesidad de formas alternativas de obtener energía
Introducción Energía Demanda creciente Fuerte uso de combustibles fósiles: f Recurso limitado Contaminación Necesidad de formas alternativas de obtener energía Introducción Energía a Solar Ventajas Fuente Más detalles Guía docente 2006/2007
Guía docente 2006/2007 Plan 304 Ing.Tec.Telec Esp Sist Electrónicos Asignatura 44452 DISPOSITIVOS FOTONICOS Grupo 1 Presentación Programa Básico TEMA1.- NATURALEZA DE LA LUZ. PROPIEDADES. TEMA2.- PROPIEDADES Más detalles GENERADOR FOTOVOLTAICO
GENERADOR FOTOVOLTAICO Efecto fotovoltaico Consiste en la conversión de la energía que transportan los fotones de luz, cuando inciden sobre materiales semiconductores, en energía eléctrica capaz de impulsar Más detalles :: INTRODUCCIÓN [10.1]
:: INTRODUCCIÓN [10.1] Si en un circuito, es de interés medir una variable eléctrica del tipo; caída de tensión, intensidad de corriente I u otra desde los terminales o a través de un elemento tal como Más detalles Capítulo 8. Perfiles planos de la temperatura iónica en TJ-II
Capítulo 8 Perfiles planos de la temperatura iónica en TJ-II Capítulo 8. Perfiles planos de la temperatura iónica en TJ-II 163 8.- Perfiles planos de la temperatura iónica en TJ-II En los plasmas de TJ-II Más detalles RADIOLOGIA DIGITAL CONCEPTOS BASICOS
RADIOLOGIA DIGITAL CONCEPTOS BASICOS Equipos de la era digital Desde los años 70 se empezaron a utilizar con la aparición de los TAC y los ecógrafos las imágenes digitales. Las primeras investigaciones Más detalles Av. Albarellos 2662 1º piso CABA - Argentina (C1419FSQ)
FIBRA OPTICA Historia y evolución de un excelente medio de transmisión de datos. INTRODUCCIÓN Para navegar por la red mundial de redes, Internet, no sólo se necesitan un computador, un módem y algunos Más detalles SISTEMAS AUTOMÁTICOS DE CONTROL
SISTEMAS AUTOMÁTICOS DE CONTROL Son aquellos sistemas formados por componentes físicos, conectados de tal manera que puedan comandar, dirigir o regular a si mismo o a otro sistema CONCEPTOS REALACIONADOS Más detalles http://instrumentacionunexpo.blogspot.com/2007/05/laboratorio-1-calibracin-del-transmisor.html
PRACTICA NO. 1 CALIBRACION DE TRASNMISORES http://instrumentacionunexpo.blogspot.com/2007/05/laboratorio-1-calibracin-del-transmisor.html Transductor de presión de silicio difundido Cuando no hay presión, Más detalles CASTILLA LA MANCHA / JUNIO 03. LOGSE / FÍSICA / EXAMEN COMPLETO
OPCIÓN A CASTILLA LA MANCHA / JUNIO 03. LOGSE / FÍSICA / EXAMEN PROBLEMAS: El alumno deberá contestar a una de las dos opciones propuestas A o B. Los problemas puntúan 3 puntos cada uno y las cuestiones Más detalles Generadores de Radiación Ionizante Formulas & Ejercicios
Generadores de Radiación Ionizante Formulas & Ejercicios Dr. Willy H. Gerber Instituto de Fisica Universidad Austral Valdivia, Chile Objetivos: Dominar los modelos asociados a la generación de radiación Más detalles Título: ESTUDIO DE LAS CARACTERÍSTICAS DE UN Contador Geiger Muller
CODIGO: LABPR-005 FECHA: / / INSTRUCTOR: Título: ESTUDIO DE LAS CARACTERÍSTICAS DE UN Contador Geiger Muller I. Objetivo: Determinacion de las características de un tubo Geiger Muller (GM) y determinacion Más detalles Conductividad en disoluciones electrolíticas.
Conductividad en disoluciones electrolíticas. 1.- Introducción 2.- Conductores 3.- Definición de magnitudes 3.1- Conductividad específica 3.2 Conductividad molar " 4. Variación de la conductividad (, ") Más detalles Transmisión de una señal por fibra óptica
PRÁCTICA 6 Transmisión de una señal por fibra óptica 1º INTRODUCCIÓN. En esta práctica haremos uso diversos tipos de fibra óptica para transmitir luz entre un fotoemisor y un fotodetector. Con este fin Más detalles ESPECTROSCOPÍA DE FLUORESCENCIA MOLECULAR
ESPECTROSCOPÍA DE FLUORESCENCIA MOLECULAR INTRODUCCIÓN La fluorescencia es un proceso de emisión en el cual las moléculas son excitadas por la absorción de radiación electromagnética. Las especies excitadas Más detalles FIBRA ÓPTICA Perfil de Indice de Refracción
FIBRA ÓPTICA Perfil de Indice de Refracción Fibra Optica Fibra Optica Ventajas de la tecnología de la fibra óptica Baja Atenuación Las fibras ópticas son el medio físico con menor atenuación. Por lo tanto Más detalles Curso de SUPERVISORES de instalaciones radiactivas (IR) MÓDULO BÁSICO TEMA 5: DOSIMETRÍA DE LA RADIACIÓN. DOSIMETRÍA DE LA RADIACIÓN EXTERNA.
TEMA 5: DOSIMETRÍA DE LA RADIACIÓN. DOSIMETRÍA DE LA RADIACIÓN EXTERNA. CSN-2013 ÍNDICE: 1. INTRODUCCIÓN... 3 2. MONITORES PARA LA MEDIDA DE TASA DE DOSIS... 4 2.1. Monitores basados en detectores de ionización Más detalles TEMA 4 EL HAZ DE RADIACION
TEMA 4 EL HAZ DE RADIACION CSN- 2009 ÍNDICE 1. INTRODUCCIÓN 2. ESPECTRO DE RAYOS X 3. FACTORES QUE MODIFICAN LA FORMA DEL ESPECTRO DE RAYOS X 3.1. Intensidad de corriente y tiempo de exposición 3.2. Material Más detalles Técnicas analíticas para la determinación de arsénico: Espectrometría atómica Proyecto Arsénico II
Problemática y alternativas tecnológicas para la remoción de arsénico en la obtención de agua potable Técnicas analíticas para la determinación de arsénico: Proyecto Arsénico II Espectroscopía La espectroscopía Más detalles Problemas de Campo eléctrico 2º de bachillerato. Física
Problemas de Campo eléctrico 2º de bachillerato. Física 1. Un electrón, con velocidad inicial 3 10 5 m/s dirigida en el sentido positivo del eje X, penetra en una región donde existe un campo eléctrico Más detalles DPSS DIODE-PUMPED SOLID-STATE LASER GONZALEZ-BARBA DAVID UGALDE-ONTIVEROS JORGE ALBERTO
DPSS DIODE-PUMPED SOLID-STATE LASER GONZALEZ-BARBA DAVID UGALDE-ONTIVEROS JORGE ALBERTO Agenda que atenderemos Breve Introducción Qué son los DPSS? Operación del DPSS Por qué el uso del diodo láser? Generación Más detalles Tema 1: Circuitos eléctricos de corriente continua
Tema 1: Circuitos eléctricos de corriente continua Índice Magnitudes fundamentales Ley de Ohm Energía y Potencia Construcción y aplicación de las resistencias Generadores Análisis de circuitos Redes y Más detalles ABSORCIÓN DE RADIACIÓN QUÍMICA ANALÍTICA III
ABSORCIÓN DE RADIACIÓN QUÍMICA ANALÍTICA III Tipos Colorímetro Fotómetro Espectrofotómetro Componentes Fuentes de radiación Selectores de longitud de onda Recipientes para muestras Detectores de radiación Más detalles Tema 7: Técnicas de Espectroscopía atómica. Principios de espectrometría de Absorción y Emisión. Espectrometría de masas atómicas.
Tema 7: Técnicas de Espectroscopía atómica Principios de espectrometría de Absorción y Emisión. Espectrometría de masas atómicas. Espectroscopía Las técnicas espectrométricas son un amplio grupo de técnicas Más detalles Alumno de la Asignatura de Sensores, Transductores y Acondicionadores de Señal (STAS) del curso 00/01,
CONVOCATORIA ORDINARIA CURSO 2000 2001 SENSORES, TRANSDUCTORES Y ACONDICIONADORES DE SEÑAL Alumno de la Asignatura de Sensores, Transductores y Acondicionadores de Señal (STAS) del curso 00/01, El examen Más detalles Fundamentos de medición de temperatura
Fundamentos de medición de temperatura Termistores Termopares David Márquez Jesús Calderón Termistores Resistencia variable con la temperatura Construidos con semiconductores NTC: Coeficiente de temperatura Más detalles CAPÍTULO COMPONENTES EL DIODO SEMICONDUCTORES: 1.1 INTRODUCCIÓN
CAPÍTULO 1 COMPONENTES SEMICONDUCTORES: EL DIODO 1.1 INTRODUCCIÓN E n el capítulo 5 del tomo III se presentó una visión general de los componentes semiconductores básicos más frecuentes en electrónica, Más detalles Fibras Ópticas. Capítulo 2. 2.1 Modos
Capítulo 2 Fibras Ópticas. El tema anterior se ha basado en el análisis de guía-ondas planas, es decir, con cambio de índice de refracción en una sola dirección. Ahora vamos a tratar con un medio de transmisión Más detalles Unidad9 CARACTERISTICAS DIELECTRICAS Y AISLAN- TES DE LOS MATERIALES
Unidad9 CARACTERISTICAS DIELECTRICAS Y AISLAN- TES DE LOS MATERIALES 1 PRESENTACION El diseño óptimo de un componente no conductor de la corriente eléctrica requiere el compromiso de una buena conformación, Más detalles TEMA 3: ELECTRICIDAD Y ELECTRÓNICA
TEMA 3: ELECTRICIDAD Y ELECTRÓNICA Francisco Raposo Tecnología 3ºESO 1. INTRODUCCIÓN. LA CARGA ELÉCTRICA Los materiales están formados por átomos que se componen a su vez de: - Electrones: son carga eléctrica Más detalles Tutorial de Electrónica
Tutorial de Electrónica Introducción Conseguir que la tensión de un circuito en la salida sea fija es uno de los objetivos más importantes para que un circuito funcione correctamente. Para lograrlo, se Más detalles Test (1,5 puntos) Marque la respuesta CORRECTA. Respuesta correcta = +0,15 Respuesta en blanco = +0,0 Respuesta errónea = 0,15.
Universidad de Alcalá Escuela Politécnica Superior Departamento de Teoría de la Señal y Comunicaciones Sistemas de Comunicación Apellidos: Nombre: DNI: Fecha Estelar Parte 1: Test y Cuestiones Para aprobar Más detalles 2016 © DocPlayer.es Política de privacidad | Condiciones del servicio | Feedback

References: resolución 
 Resolución 
 resolución 
 resolución 
 resolución 
 Resolución 
 resolución 
 resolución 
 Resolución 
 resolución 
 resolución 
 resolución