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Timestamp: 2017-12-16 22:59:22+00:00

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Fisica y creatividad experimentales by Marco Antonio Rodríguez - issuu
Paquete Didáctico Siladin para Física I y II Libro para el profesor
Colección 2007-2 Área de Ciencias Experimentales UNIVERSIDAD NACIONAL AUTÓNOMA
Rector: Dr. Juan Ramón de la Fuente Secretario General: Lic. Enrique del Val Blanco Secretario Administrativo: Mtro. Daniel Barrera Pérez Secretaria de Desarrollo Institucional: Dra. Rosaura Ruiz Gutiérrez Secretario de Servicios a la Comunidad Universitaria: Mtro. José Antonio Vela Capdevila Abogado General: Mtro. Jorge Islas López COLEGIO
Director General: M. en C. Rito Terán Olguín Secretario General: M. en C. Rafael Familiar González Secretario Académico: Mtro. José Luis Moreno Rodríguez Secretario Administrativo: Lic. Rafael Avilés Solís Secretario de Servicios de Apoyo al Aprendizaje: Ing. Q. Valentín López Gazcón Secretaria de Planeación: Lic. Rosalía Gámez Díaz Secretaria Estudiantil: Lic. María de la Luz Reyes Morales Secretario de Programas Institucionales: Mtro. Trinidad García Camacho Secretario de Comunicación Institucional: Mtro. Alejandro García Neria Secretario de Informática: Mat. José Chacón Castro DIRECTORES
Azcapotzalco: Mtro. Andrés José Hernández López Naucalpan: Biól. Angélica Galnares Campos Vallejo: Mtra. Lucía Laura Muñoz Corona Oriente: Mtro. Miguel Ángel Rodríguez Chávez Sur: Lic. Jaime Flores Suaste
Física y creatividad experimentales. Paquete didáctico Siladin para Física I y II es una publicación del Colegio de Ciencias y Humanidades, editada por el Departamento de Actividades Editoriales de la Secretaría de Servicios de Apoyo al Aprendizaje. Ciudad Universitaria, 04510, México DF. Teléfonos: 5448 3810 y 5448 3870. Fax: 5448 3867. Editora: Lic. Lilia Cervantes Arias. Formación y diseño de portada: DCG Mayra Monroy Torres Corrección: Fernando Velasco Gallegos
DEPARTAMENTO DE ACTIVIDADES EDITORIALES SECRETARÍA DE SERVICIOS DE APOYO AL APRENDIZAJE COLEGIO DE CIENCIAS Y HUMANIDADES
Física y creatividad experimentales Paquete Didáctico Siladin para Física I y II Libro para el profesor
UNIVERSIDAD NACIONAL AUTÓNOMA DE MÉXICO ESCUELA NACIONAL COLEGIO DE CIENCIAS Y HUMANIDADES
Esta publicación tiene fines didácticos y de investigación científica acorde con lo establecido en el artículo 148 y análogos de la Ley Federal del Derecho de Autor. Primera edición: 2007
Este libro fue dictaminado favorablemente por el Comité Editorial del Colegio de Ciencias y Humanidades y está adecuado a los Programas de Estudios vigentes.
DR © 2006 DIRECCIÓN GENERAL DEL COLEGIO DE CIENCIAS Y HUMANIDADES Lateral de Insurgentes Sur s/n, esquina Circuito Escolar. Ciudad Universitaria, México DF. CP. 04510 Impreso y hecho en México ISBN: 970-32-3810-6
AGRADECIMIENTOS Deseo expresar mi más sincero reconocimiento a todos los profesores que de una u otra manera colaboraron en la elaboración de este paquete didáctico. En particular a mis compañeros del plantel Naucalpan, los profesores Juan Antonio Flores Lira, J. Javier de San José Ramírez, Enrique Zamora Arango y Pedro Quistián Silva; del plantel Azcapotzalco, Jorge Marroquín de la Rosa y del plantel Sur, Raúl Meléndez Venancio, por las horas de amena charla que se tradujeron en conocimientos y sugerencias que se vertieron en este trabajo. Asimismo, agradezco al profesor Zoilo Ramírez Maldonado por su confianza y la oportunidad que me ha dado de colaborar con él.
ÍNDICE PRESENTACIÓN 1. RELACIONES 2. RAPIDEZ 3. LA
MARAVILLOSA CAÍDA LIBRE
4. EQUILIBRIO TÉRMICO
MECÁNICAS Y SONIDO
8. CAMPO
11. CORRIENTES
ELÉCTRICAS Y MAGNETISMO
12. INDUCCIÓN
13. ONDAS 14. FÍSICA 15. OTROS
PRESENTACIÓN Este paquete es el producto del proyecto de trabajo de la Comisión para el fomento del uso de dispositivos y diseños experimentales en física, que corresponde a la Secretaría de Programas Institucionales, aprobado por el Consejo Técnico en su sesión del 26 de abril de 2001. Es la recopilación del trabajo experimental desarrollado por profesores de los planteles del Colegio de Ciencias y Humanidades, que fue sistematizado y, en algunos casos, reelaborado de acuerdo con el Modelo Educativo de nuestra Institución. Es bien sabido que dos de los ejes organizativos del Colegio son “El alumno como sujeto de la cultura y actor primero de su formación y el profesor como orientador en el aprendizaje”. En el paquete didáctico, compuesto de un libro para el profesor y otro para el alumno, los dispositivos recopilados se acompañan de actividades de aprendizaje centradas en el estudiante y en las que el profesor actúa como guía y apoyo, en cuanto a los contenidos propios de la disciplina que se requieren para complementar el proceso de adquisición de conocimientos. En este paquete el alumno encontrará diversas actividades que lo ayudarán a lograr los objetivos que plantea el Programa de Estudios de Física I y II. Entre las estrategias de aprendizaje que se proponen en el libro para el alumno están: • • • • • •
realización de prácticas de laboratorio. elaboración de mapas conceptuales. lectura de textos cortos. redacción de resúmenes. resolución de cuestionarios. resolución de ejercicios de aplicación.
Estas estrategias, entre otras, se proponen como actividades que desempeñará el estudiante con la asesoría y guía del maestro, a quien se le hacen sugerencias para desarrollar las actividades de aprendizaje integradas en estrategias didácticas completas, adémas de sugerencias de evaluación.
Descripción del paquete El paquete está dividido en dos apartados: uno para el profesor y otro para el alumno. El libro para el profesor está conformado por estrategias de enseñanza-aprendizaje destinadas a cada tema desarrollado. Estas estrategias contienen los objetivos que se persiguen en cada caso; una introducción teórica sobre el tema que se trata; las unidades que apoyan el programa de Física I y II; en algunos casos, la explicación del funcionamiento del dispositivo experimental, así como la estrategia didáctica y la forma de evaluación sugerida. En los casos en los que se requirió, se añadieron las respuestas a los cuestionarios propuestos, y modelos de los mapas conceptuales que se les solicitan a los alumnos. Cada estrategia contiene un recuadro al principio, en el que se señalan los principales contenidos conceptuales y procedimentales que se desarrollan. La razón fundamental para no incluir contenidos actitudinales y de valores, aunque el Colegio los tiene y deben ser comunes a toda su comunidad, es que en mi opinión cada profesor en el aula laboratorio está en la libertad de promover aquellos que juzgue convenientes. Serán ellos quienes decidan los valores y actitudes que promoverán en el desarrollo de sus cursos.
Asimismo, al final de cada estrategia se encuentra un recuadro con información sobre los autores y diseñadores de la mayor parte de los dispositivos o montajes experimentales, en su mayoría profesores del Colegio, las fuentes de donde se obtuvo la información, así como la bibliografía utilizada. El libro para el alumno consta de la parte operativa de cada estrategia. Es decir, en cada una se incluyen los objetivos que los alumnos han de lograr; las actividades desarrolladas alrededor de los dispositivos y montajes experimentales; las actividades de aprendizaje incluidas como complemento de las prácticas, como lecturas, cuestionarios, resúmenes, mapas conceptuales y ejercicios propuestos. No todas estas actividades se incluyeron en todas las estrategias. Sin embargo, se trató darles variedad, con la finalidad de desarrollar diversos aspectos del aprendizaje. En todos los casos las lecturas fueron escritas por el autor de acuerdo con la bibliografía señalada. Al principio de cada estrategia se encuentra un recuadro con cinco preguntas generadoras que tienen como propósito el iniciar la discusión, así como establecer los conocimientos mínimos que el estudiante debe poseer al término de cada estrategia. Al final se incluye una lista de libros recomendables, algunas páginas de Internet que se pueden consultar y otro recuadro con información sobre autores y bibliografía. Todas las estrategias se desarrollaron pensando en el trabajo en equipo. Las estrategias de este paquete cubren en gran medida todos los contenidos de los programas ya referidos. Se extrañará la ausencia de dispositivos o montajes en el tema de fuerzas. Las razones primordiales, por una parte, es que los dispositivos utilizados actualmente son de uso normal para muchos profesores y, por otra, que en este tema en particular los desarrollos experimentales no se han producido tanto como en otros. Hay muchos otros dispositivos que no se encontrarán aquí. El número de aparatos diseñados y construidos por los profesores rebasa en mucho la capacidad de una sola persona para su sistematización y el otorgamiento de sentido didáctico. Sin embargo, se consideraron aquellos que, en distintas ocasiones, se han destacado por su pertinencia y utilidad. De manera personal, aunque no se incluyeron todos los dispositivos existentes o diseñados en el Colegio, los que se tomaron en cuenta son aquellos que promueven el aprendizaje con una buena probabilidad de éxito. Espero que este trabajo sea para beneficio del Colegio y de aquellos que hagan uso de él. Esa fue mi primera intención al elaborarlo.
Mauricio Bravo Calvo Naucalpan, México. 2007
Relaciones entre variables OBJETIVOS Al final el estudiante será capaz de: 1. Establecer una función matemática entre los valores experimentales de dos variables físicas. 2. Comprender que una gráfica es la representación de un modelo que explica un fenómeno físico.
Física I. Unidad uno
Aprendizajes: Describirá diferentes sistemas y fenómenos físicos e identificará las magnitudes físicas que permiten una mejor descripción y estudio.
Magnitudes y variables físicas Relación lineal Relación cuadrática Relación inversamente proporcional Linealización
Elaboración de gráficas Análisis de datos Establecimiento de conclusiones
Cuando dos magnitudes están relacionadas, se puede decir que una es función de la otra. Revisaremos algunas funciones sencillas que se presentan comúnmente en un problema físico.
Proporción directa Cuando dos cantidades varían de modo que, al duplicarse o triplicarse una, también lo hace la otra, o bien, si una disminuye a la mitad la otra queda reducida a la mitad, se puede decir que entre ambas magnitudes existe una proporción directa. Esta relación se expresa matemáticamente así: y∝x y se lee: y es proporcional a x. Esta relación de proporcionalidad puede transformarse en una relación de igualdad si introducimos una constante k donde: y k= x A esta constante se le denomina constante de proporcionalidad. La gráfica de esta función es una recta que parte del origen. La pendiente de esta recta es igual a la constante de proporcionalidad. Observa la gráfica siguiente: y
Variación lineal Cuando se grafica la relación entre dos variables y se obtiene una línea recta que no pasa por el origen, se dice que entre las variables existe una función lineal. Esta función se expresa como: y = ax + b donde a es la pendiente de la recta y b la distancia sobre el eje de las ordenadas desde el origen hasta el punto donde la recta lo corta (ordenada al origen). y
Variación no lineal En muchos casos, cuando observamos la variación de una variable respecto de otra, nos damos cuenta de que la variación no es ni proporcional ni lineal. Una posibilidad es que la variación sea proporcional a una potencia superior a 1. Por ejemplo, al cuadrado: y ∝ x2 Como lo hicimos anteriormente, transformamos esta relación en una igualdad, introduciendo la constante de proporcionalidad, así obtenemos: y = kx2 Una función de este tipo se representa gráficamente como una parábola. y
En otros casos, observamos que la variación es con el cubo. Esta relación se expresa del modo siguiente: o como antes,
y = ∝ x3
Relaciones inversas No siempre que observamos que una variable aumenta, otra relacionada también lo hace. En muchos casos, si una variable x se duplica, la otra disminuye a la mitad; si se triplica x, entonces y disminuye a la tercera parte, etcétera. Podemos afirmar que y es proporcional al inverso de x o simbólicamente que: y∝ 1 x y=
su gráfica se representaría así: y
Muchos fenómenos físicos están representados por relaciones en las que y varía en proporción, no al inverso de x, sino al inverso del cuadrado de x, es decir, y∝ 1 x2 o bien,
Linealización Con frecuencia, cuando las observaciones de un experimento se grafican para su análisis, las curvas resultantes no nos permiten saber a primera vista qué tipo de relación existe entre ellas. Para poder comprender el fenómeno, es necesario conocer perfectamente la función entre las variables, es decir, conocer el valor de la constante de proporcionalidad, el valor de y para x=0 (ordenada al origen), si la relación es cuadrática o cúbica, etcétera. Un método que permite llevar a cabo este estudio es la linealización de gráficas. Para trazar una gráfica se debe hacer una sustitución de la variable independiente por la relación que se piense que existe entre los valores obtenidos. Por ejemplo, si se sospecha que entre ciertos valores de la posición x y el tiempo t hay una relación cuadrática, entonces se sustituye t por t2 y se grafica junto con x. x
Si el resultado es una línea recta, entonces es más fácil encontrar la constante de proporcionalidad, si no, entonces se probaría con potencias mayores. En muchas ocasiones, las relaciones inversas es mejor tratarlas con logaritmos. Recordemos que si y=
ln y = ln
ln y =ln a – ln xn ln y = ln a – n ln x
ln y = –n ln x + ln a
Si hacemos Y = ln y, X = ln x y b = ln a tendremos que Y = –n X + b una recta cuya pendiente es igual a la potencia de la variable x.
Que el profesor: • Pida a sus alumnos que estudien el cuestionario 1.1. Discuta las posibles respuestas, pero
no facilite las correctas. • Encargue la lectura “Funciones matemáticas” incluida en el libro para el alumno. • Lleve a cabo la actividad “Relaciones entre variables”. • Solicite que extraigan las ideas principales y promueva la discusión de las mismas dentro de los equipos y entre todo el grupo. • Refuerce en clase los conceptos haciendo una exposición complementaria de los mismos. • Haga una recapitulación, con los alumnos, de lo estudiado sobre el tema. Discuta con ellos las observaciones y relaciones que se pueden establecer entre los conceptos, ideas y procedimientos revisados hasta el momento. • Aplique el cuestionario 1.1. Compare las nuevas respuestas con las correctas.
1. Evalúe las respuestas de la aplicación del cuestionario 1.1. 2. Evalúe las conclusiones de la lectura. 3. Evalúe los resultados de la actividad.
Resultados de la actividad Relaciones entre variables Para poder linealizar la gráfica de g vs. h es necesario sumar a cada altura el radio terrestre (6 370 Km). La linealización se consigue graficando g vs. 1/h2. Como observamos ambas gráficas fueron hechas en Excel. El ajuste de la primera fue hecho asignando una línea de tendencia potencial.
g.vs h
g = 4E+08h -1.991 2 R = 0.9989
g= 4E+08(1/h^2) + 0.0151 2 R = 0.9992
1.5E-08 1/h2
Linealización de g.vs h
Las ecuaciones para ambas gráficas son: g = 4 X 108h-1.991 y respectivamente.
g = 4 X 108(1/h2) + 0.0151
Estrategia didáctica: Mauricio Bravo Calvo, CCH Naucalpan.
Bravo, Mauricio, Manual de prácticas de laboratorio Siladín. Trabajo de Área Complementaria, México, UNAM-CCH, 2000. Jones, E. y Childers, R., Física contemporánea, México, McGraw-Hill, 2001.
2 Rapidez y velocidad OBJETIVOS Al final el estudiante será capaz de: 1. Identificar y comprender la diferencia entre distancia y desplazamiento. 2. Identificar y comprender la diferencia entre rapidez y velocidad.
Física I. Unidad dos. Fénomenos Mecánicos
Aprendizajes: Elaborará e interpretará gráficas de desplazamiento y de rapidez en función del tiempo del movimiento de objetos que se encuentran bajo la acción de una fuerza constante que actúa en la misma dirección de la velocidad.
Trayectoria Rapidez media Velocidad media Tiempo transcurrido Distancia Desplazamiento
Investigación bibliográfica Elaboración de resúmenes Construcción de dispositivos Montaje de un experimento Uso de equipo de laboratorio Análisis de datos
Establecimiento de conclusiones Resolución de cuestionarios Resolución de ejercicios de aplicación
Casi cualquier objeto en la naturaleza puede ponerse en movimiento. La cinemática describe el movimiento de un cuerpo en el espacio y en el tiempo. El movimiento puede ser de varios tipos: traslacional, rotacional o vibratorio. Algunas veces éstos se combinan para dar lugar a movimientos complejos, difíciles de describir. En esta ocasión trataremos solamente del movimiento de traslación. Este movimiento se puede describir fácilmente suponiendo que los cuerpos se comportan como partículas puntuales. Supongamos que describimos el movimiento de un carro en línea recta. Si consideramos a este objeto como una partícula en un sistema de referencia, como el que se muestra en la figura 2.1, cuando una partícula se mueve desde una coordenada inicial xi hasta una coordenada final xf, su desplazamiento estará dado por Δx= xf - xi
La letra griega Δ (delta) se usa normalmente para representar un cambio en la variable que le acompaña. Nótese que Δx siempre significa valor final menos valor inicial, no el mayor menos el menor. El signo de Δx indica su dirección relativa al eje de las x positivas, la cual se debe especificar, ya que el desplazamiento es un vector. (En general, Δx es la componente en x de un desplazamiento.) En la figura 2.1 la partícula empieza a moverse en el punto A (xi = 2 m) y se detiene en el punto B (xf = 6 m), después de dar vuelta en x = 9 m. Su desplazamiento Δx= 6 - 2 = 4 m, depende sólo de las posiciones inicial y final y no de lo que ocurra durante el trayecto. La distancia recorrida —esto es, la longitud del camino recorrido— es un escalar positivo. Su valor para el diagrama de la figura 2.1 es 10 m. En general, la distancia recorrida entre dos puntos no es igual a la magnitud del desplazamiento entre esos mismos puntos. x B
Figura 2.1 Desplazamiento de A a B
8 x (m)
Para describir adecuadamente el movimiento de un cuerpo es necesario considerar qué tan rápido se mueve. La rapidez media para un movimiento a lo largo del eje x en un intervalo finito se define como: <vm>= distancia recorrida tiempo trancurrido En contraste, la magnitud de la velocidad media está definida como: <v>= Δx Δt La velocidad media tiene la misma dirección del desplazamiento. En el Sistema Internacional las unidades son m/s. Para el movimiento representado en la figura 2.1 suponga que le toma 4 s ir de A a B. La rapidez media sería (10 m)/(4 s) = 2.5 m/s, mientras que la velocidad media sería (4 m)/(4 s) = 1 m/s.
Explicación del dispositivo Carrera de canicas El tiempo que tarda una partícula en resbalar por una trayectoria curva bajo la acción de la gravedad depende de la trayectoria y = y(x), aún si la longitud de dicha trayectoria es la misma. Sea la trayectoria dada por la función y = y(x) en los ejes, como se ve en la figura, en la que el sentido positivo se toma hacia abajo para facilitar los cálculos. X
y y0 - y
A(x0,y0)
Un objeto se desliza desde 0 hasta A. Sea p(x, y) un punto cualquiera en la trayectoria del objeto que supondremos de masa m. Se elige la línea horizontal que pasa por A, como el nivel de energía de referencia. Si el sistema es conservativo tenemos:
mgy 0 = mg ( y 0 − y ( x)) +
1 ⎛ ds ⎞ m⎜ ⎟ 2 ⎝ dt ⎠
donde ds/dt es la rapidez del objeto en el tiempo t
1 ⎛ ds ⎞ mgy 0 = mgy 0 − mgy ( x ) + m⎜ ⎟ 2 ⎝ dt ⎠ ds = 2 gy( x) dt
De la ecuación anterior podemos despejar dt:
2 gy ( x )
El tiempo total que toma a la partícula viajar de y = 0 a y = y0 es: t
t = ∫ dt = 0
∫ y =0
ds 2 gy ( x )
Pero (ds)2 = (dx)2 + (dy)2, de donde: 2
⎛ dy ( x ) ⎞ ds = 1 + ⎜ ⎟ dx ⎝ dx ⎠ luego
1 + ( y ' ( x )) 2 dx y( x)
podemos ahora integrar por partes:
dv = 1 + ( y ' ( x )) 2 dx
∫y =0
1 + ( y ' ( x))2 dx = L
donde L es la longitud de la trayectoria (no confundir v con la rapidez)
1 y ( x)
y ' ( x) 2 y ( x )3
sustituyendo en la ecuación 2.2
1 ⎡ ⎢L 2g ⎢ ⎣
⎤ y0 1 1 y ' ( x) −∫ L dx ⎥ y ( x ) y =0 2 y ( x ) 3 ⎥ ⎦
⎤ L ⎡ 1 1 y0 y ' ( x) ⎢ − ∫ dx ⎥ 2 g ⎢ y ( x ) 2 y = 0 y ( x) 3 ⎥ ⎣ ⎦
Esta expresión demuestra que el tiempo en que el objeto viaja depende tanto de la longitud de la trayectoria como de la función misma: y= y(x) que representa la forma de la trayectoria. Para una misma longitud L, tenemos diferentes tiempos de recorrido, de acuerdo con la forma de la función dada.
Que el profesor: • Pida a sus alumnos que estudien el cuestionario 2.1. Discuta las posibles respuestas, pero no
facilite las correctas. • Lleve a cabo la actividad experimental “Carrera de canicas”. • Encargue la lectura “Rapidez y velocidad” incluida en el libro para el alumno. • Solicite que extraigan las ideas principales y promueva la discusión de las mismas dentro de los equipos y entre todo el grupo. • Refuerce en clase los conceptos haciendo una exposición complementaria de los mismos. • Haga una recapitulación con los estudiantes sobre lo revisado sobre el tema. Discuta con ellos las observaciones y relaciones que se pueden establecer entre los conceptos, ideas y procedimientos revisados hasta el momento. • Aplique el cuestionario 2.1. Compare las nuevas respuestas con las correctas.
Evalúe las respuestas de la aplicación del cuestionario 2.1 Evalúe las conclusiones escritas en los resúmenes de la lectura. Evalúe las conclusiones y observaciones de la actividad experimental. Pida a sus estudiantes que resuelvan los ejercicios 1, 5, 6, 7 y 8 de la sección “Aplicación de conceptos” de la página 54 y 1, 3, 4, 5 y 6 de la sección “Problemas” de la página 55 del libro Física 1. Principios y problemas de Paul Zitzewitz, McGraw-Hill, Colombia, 1995. 5. Solicite a sus alumnos la elaboración de un mapa conceptual con lo siguiente: MOVIMIENTO POSICIONES LONGITUD CAMBIO DE POSICIÓN
TRAYECTORIA RAPIDEZ MEDIA DIRECCIÓN TIEMPO DISTANCIA DESPLAZAMIENTO SISTEMA DE REFERENCIA RECORRIDO DIFERENCIA
Respuestas de la actividad experimental 1. 2. 3. 4. 5. 6.
d/Δt representa las rapideces de las canicas. Porque las rapideces medias son distintas. Δx representa el desplazamiento de la canica. Depende del dispositivo Δx/Δt representa la velocidad media Depende del dispositivo
Ejemplo de mapa conceptual propuesto:
Movimiento implica respecto de un
se mide como
desplazamiento r ∇ ∇
no considera considera
de un se asocian al
tiempo mediante
rapidez media s/ t
velocidad media r/ t ∇ ∇
Dispositivo experimental diseñado por León Díaz Chanona, CCH Sur. Explicación del dispositivo por J. Javier de San José Ramírez, CCH Naucalpan. Diseño de la estrategia didáctica y la actividad: Mauricio Bravo Calvo, CCH Naucalpan.
Benson H., University Physics, EUA, John Wiley & Sons, 1996. Hecht, E., Física en perspectiva, México, McGraw-Hill, 1993. Hecht, E., Física 1. Álgebra y trigonometría, México, International Thomson Editores, 2000. Hewitt, P., Física conceptual, México, Trillas, 1996. Holton, G. y Brush S. G., Physics, the Human Adventure, from Copernicus to Einstein and Beyond, EUA, Rutgers University Press, 2001. Jones, E. y Childers, R., Física contemporánea, México, McGraw-Hill, 2001. Pople, Stephen, Física razonada, México, Trillas, 1997. Tipler, P., Física para la ciencia y la tecnología, vol. 1, España, Reverté, 2001. Tippens, P., Física. Conceptos y aplicaciones, México, McGraw-Hill Interamericana, 2001. Yavorski, B. M. y Pinski, A. A., Fundamentos de física 1, URSS, Mir, 1983.
3 La maravillosa caída libre PROPÓSITO Mostrar cómo se puede estructurar una secuencia experimental de fenómenos ligados entre sí, a través de un concepto integrador, para su enseñanza en el bachillerato.
OBJETIVOS Al final el estudiante será capaz de: 1. Describir, a partir de la idea de caída libre, los principales fenómenos relacionados con la mecánica estudiada en el Colegio de Ciencias y Humanidades. 2. Comprender los principales conceptos mecánicos estudiados en el CCH.
QUE APOYA :
Física I. Unidad dos. Fenómenos Mecánicos
Aprendizajes: Empleará la primera y segunda leyes de Newton en la resolución de problemas sencillos y deducirá, para sistemas con masa constante, la fórmula F = ma, a partir de F =Δ p/Δ t. Enunciará el principio de conservación del ímpetu y lo empleará para explicar sus observaciones sobre choques y explosiones y para calcular la velocidad de una de las partículas en dicho fenómeno. Comprenderá los conceptos de energía cinética y potencial y las calculará en diversos sistemas. Calculará la energía mecánica total de un sistema y aplicará el principio de conservación de la energía en el análisis de diferentes movimientos.
Cambio de posición Rapidez Velocidad Movimiento rectilíneo uniforme Movimiento uniformemente acelerado
Tiro parabólico Ímpetu Conservación del ímpetu Energía cinética Energía potencial Energía mecánica Conservación de la energía mecánica
Lectura de textos Resolución de cuestionarios Construcción de dispositivos Montaje de experimentos Análisis de datos Elaboración de conclusiones
Primera parte Actividad 3.1 Movimientos simultáneos de dos cuerpos Un cuerpo se deja caer verticalmente y el otro es lanzado en dirección horizontal relativa al piso (figura 3.1). De acuerdo con las leyes de movimiento para cuerpos en caída libre, si se desprecia la fricción, la distancia vertical h, recorrida estará dada por
h = v0 y t +
donde v0y es la rapidez inicial vertical, g es la aceleración de la gravedad y t es el tiempo transcurrido. Vo
Figura 3.1 Caída simultánea de dos cuerpos
Por otro lado, en el movimiento parabólico se verifican al mismo tiempo dos movimientos independientes. Uno es en dirección vertical, con aceleración g constante, igual al caso anterior, y otro es horizontal con velocidad uniforme vx si se desprecia nuevamente la fricción. Para el movimiento horizontal la distancia recorrida está dada por d = vx t
Por medio del experimento 3.1 se verifica que los tiempos de caída son iguales en ambos casos.
Segunda parte Actividad 3.2 Tiro horizontal Se dispara horizontalmente una pistola de juguete desde una altura h. Se sabe que la altura descendida está dada por (3.1) y la distancia horizontal recorrida por (3.2). Del experimento anterior se sabe que el tiempo es el mismo para ambos movimientos. Como la pistola fue disparada horizontalmente, con relación al piso, entonces
Puesto que v0y = 0, y
h = 1 gt2 2
vx = d t
Sustituyendo t de (3.3) y (3.4) obtenemos:
g d 2h
De este modo, conocemos la rapidez con que la pistola dispara. Discuta con los alumnos este desarrollo una vez que hayan hecho el experimento, con el propósito de que hagan los cálculos para encontrar la velocidad de salida.
Tercera parte Actividad 3.3 Tiro parabólico La pistola de juguete es disparada con diferentes inclinaciones medibles con un transportador. Se pueden calcular y verificar los siguientes parámetros: a) Altura máxima b) Alcance
Altura máxima Cuando el dardo alcanza su altura máxima, vy = 0 luego, v0y – gt = 0 v0y = gt
g donde v0y = v0 sen θ y θ es el ángulo de disparo respecto al piso.
La altura máxima se obtiene sustituyendo (3.6) en
h = v0 yt −
v02 sen 2 θ
La distancia horizontal recorrida hasta ese punto está dada por: d = vx t sustituyendo en (6)
⎛ v senθ ⎞ ⎟⎟ d = v0 cosθ ⎜⎜ 0 ⎝ g ⎠ d =
v0 sen θ cos θ g
Alcance El alcance R es la distancia horizontal recorrida hasta que el proyectil regresa al mismo nivel del que fue disparado. El llamado tiempo de vuelo es el doble del tiempo necesario para alcanzar la altura máxima. tv =
2v0 sen θ
El alcance está dado por R = v x tv de (3.8),
⎛ 2v senθ ⎞ ⎟⎟ R = v0 cosθ ⎜⎜ 0 g ⎠ ⎝ 2
2v0 sen θ cosθ R = g sabiendo que sen 2θ = 2 senθ cosθ
v02 sen 2θ g
El alcance máximo requiere que sen 2θ = 1. Por lo tanto, θ = 45° Proporcione, según su criterio, los pasos algebraicos necesarios para que sus estudiantes calculen la altura máxima y el alcance que se les piden en la actividad experimental correspondiente a esta parte.
R Figura 3.2 Altura máxima y alcance
Cuarta parte Actividad 3.4 Conservación del ímpetu Se utilizan dos objetos cilíndricos de la misma clase, mismo diámetro, pero diferentes longitudes. Se lanzan mediante una explosión en direcciones horizontales, opuestas, con trayectorias parabólicas. El principio de conservación del ímpetu nos dice que: v1 v2
Figura 3.3 Conservación del ímpetu en una explosión
r r r r m1v1 + m2v2 = m1v1′ + m2v2′ Donde m = ρV = ρAl. Con ρ la densidad, A el área transversal y l la longitud de cada cilindro. De acuerdo con la figura 3.3,
m1 = ρAl1 y m2 = ρAl2
(No hay que perder de vista que los cilindros son de la misma naturaleza.)1 Así que
r r r r ρAl1 v1 + ρAl 2 v 2 = ρAl1 v1′ + ρAl 2 v 2′
1 Se pueden usar lápices del mismo tipo y distinto tamaño.
Para el experimento que se realizará, el ímpetu inicial del sistema p, es cero.
r p = 0 Después de la explosión,
r r r p′ = ρAl1v1′ + pAl2v2′ es decir, en valores absolutos,
ρAl1v1′ = ρAl2v2′
Ahora bien, los objetos al salir siguen una trayectoria parabólica, de acuerdo con lo visto en los tres experimentos anteriores, por lo que las magnitudes de las velocidades después de la explosión estarán dadas por
Por lo que la expresión en (3.10) quedará como
ρAl1
g g x1 = ρAl2 x2 2h 2h
De aquí, reduciendo (3.11), obtenemos,
l1x1 = l2 x2 Reordenando términos
l1 x = 2 l2 x1
Esta expresión nos permitirá verificar el cumplimiento del principio de conservación del ímpetu. Discuta en clase este desarrollo y pida a sus alumnos que lo realicen junto con usted, tal como se les indica en el libro del estudiante.
Quinta parte Actividad 3.5 Fuerza de reacción De la figura 3.4 se puede observar que al caer la masa con el clavo, la rapidez en el instante de tocar el bloque de madera estará dada por la siguiente expresión
v = 2 gH dado que la rapidez inicial al soltar el clavo es vi = 0
Figura 3.4a Diseño para medir una fuerza de reacción
Figura 3.4b Clavo encajado a una altura h en el bloque de madera
Después de penetrar el clavo en la madera se detiene al recorrer una altura h. Dado que la distancia recorrida es muy pequeña, la variación en el valor de la fuerza de reacción será también pequeña, por lo que la podríamos considerar aproximadamente constante con lo que la aceleración estará expresada como
− v02 2h
Podemos eliminar el signo menos de la ecuación puesto que sólo nos interesa el valor absoluto de la aceleración impresa por la madera. Si hacemos ahora v al final de la caída igual a v0 a la entrada del clavo en el bloque, obtenemos:
La fuerza aplicada a la masa por la madera es
Sexta parte Actividad 3.6 Conservación de la energía mécanica En un péndulo la masa tiene una energía en el punto más alto de su trayectoria a la que sólo contribuye la energía potencial adquirida en virtud de su posición con respecto al punto de equilibrio (figura 3.5). Esta energía potencial es gravitacional y está dada por: Ep=mgh1
h1 h2 x Figura 3.5 Conservación de la energía en un péndulo
Se ha elegido como el nivel de energía potencial cero aquel en donde la masa cuelga verticalmente en reposo. Una vez que la masa es soltada desde h1, oscila hacia h2, en donde toda la energía ahora es puramente cinética,2 expresada por: Ek = 1 mv2 2
Si la cuerda que sostiene a la masa se rompe precisamente al pasar por ese punto, el objeto seguirá una trayectoria parabólica similar a las observadas en los experimentos anteriormente descritos. La distancia recorrida por la masa hasta golpear el suelo, estará dada por x = vx t
La altura descendida hasta ese punto, es h2 donde h2 = 1 gt2 2
Combinando (3.16) y (3.17) obtenemos
2 h2 g
Si la energía mecánica se mantiene constante (se conserva), entonces
1 2 mv x 2
2 Estamos despreciando los efectos de la fricción.
v x = 2gh1
Combinando (3.18) y (3.19), llegamos a
x = 4 h1 h2 Simplificando, obtenemos
x = 2 h1 h2
Si la distancia desde la vertical del péndulo hasta donde cae la masa verifica la ecuación (3.20), se puede decir que para este experimento la energía mecánica se conserva. Proponga este desarrollo a sus alumnos para que ellos sean capaces de utilizarlo para predecir dónde caerá el balín, una vez que el hilo sea cortado.
Que el profesor: • Motive la discusión con las preguntas del cuestionario 3.1. • Realice junto con sus alumnos la secuencia didáctica experimental “La maravillosa caída
libre”. Conteste los cuestionarios de cada actividad. Haga énfasis en el concepto integrador: la caída libre. • Pida a sus alumnos que completen el mapa conceptual que aparece en el documento para el estudiante. La versión completa está líneas abajo. Explicando este mapa podrá complementar la información proporcionada por las actividades experimentales. • Complete el mapa y la secuencia con una exposición en clase sobre el tema que aclare
dudas, y complemente la información. • Solicite a sus alumnos que resuelvan los ejercicios que se encuentran al final de esta estrategia.
Las respuestas correctas son las siguientes: a) 40.8 m b) 1 m/s hacia la derecha. c) 12000 N; lo mismo por la 3ª. Ley de Newton. d) 562.5 J e) 28 m/s • Proponga nuevamente el cuestionario 3.1.
La evaluación puede ser obtenida con base en:
1. Los reportes de las actividades experimentales. 2. La complementación del mapa conceptual que se muestra abajo y que considera algunos conceptos de mecánica. 3. El cuestionario 3.1 respondido.
Se puede estudiar a través de
ímpetu puede ser
constante supone
fuerza aplicada a lo largo de una
no conservativa variable por ejemplo puede suponer
se asocia a una
distancia aceleración
E = 1 mv + mgh 2
asocia a una
a = – Kx m
K=– U
Diseño de la secuencia experimental: José Luis Sánchez Acenjo, CCH Naucalpan. Diseño de la estrategia didáctica: Mauricio Bravo Calvo, CCH Naucalpan.
Benson H., University Physics, United States, John Wiley & Sons, 1996. Hecht, E., Física en perspectiva, México, McGraw-Hill, 1993. Hecht, E., Física 1. Álgebra y trigonometría, México, International Thomson Editores, 2000. Hewitt, P., Física conceptual, México, Trillas, 1996. Holton, G. y Brush S. G., Physics, the Human Adventure, from Copernicus to Einstein and Beyond, United States, Rutgers University Press, 2001. Jones, E. y Childers, R., Física contemporánea, México, McGraw-Hill, 2001. Pople, Stephen, Física razonada, México, Trillas, 1997. Tipler, P., Física para la ciencia y la tecnología, vol. 1, España, Reverté, 2001. Tippens, P., Física. Conceptos y aplicaciones, México, McGraw-Hill Interamericana, 2001. Yavorski, B. M. y Pinski, A. A., Fundamentos de física 1, URSS, Mir, 1983. Zitzewitz, P., Física 1. Principios y problemas, Colombia, McGraw-Hill, 1996.
4 Equlibrio térmico OBJETIVOS Al final el alumno será capaz de: 1. 2. 3. 4.
Describir un proceso para lograr el equilibrio térmico. Describir las condiciones existentes en el equilibrio térmico. Comprender qué significa que dos o más cuerpos estén en equilibrio térmico. Interpretar la Ley Cero de la Termodinámica.
Física 1. Unidad tres. Fenómenos termodinámicos.
Aprendizajes: 1. Comprenderá los conceptos de equilibrio térmico, temperatura y calor.
Temperatura Ley cero Calor Equilibrio térmico Mecanismos de transferencia de energía
Lectura de textos Respuesta de cuestionarios Montaje de experimentos Análisis de resultados Obtención de conclusiones
Consideremos un sistema de masa y composición constantes para el que sólo se requiere de dos variables X y Y para su descripción. Un estado de equilibrio es aquel en el que las variables X y Y adquieren valores que permanecerán constantes en tanto las condiciones externas no se modifiquen. Experimentalmente se demuestra que un estado de equilibrio depende del tipo de sistemas que se encuentre cerca y del tipo de paredes que los separen. Las paredes pueden ser adiabáticas (aislantes) o diatérmicas (no aislantes). Si una pared es adiabática (figura 4.1) el sistema A puede estar en equilibrio, al mismo tiempo que el sistema B, siempre y cuando la pared sea efectivamente aislante. Si los dos sistemas están separados por una pared diatérmica (figura 4.2) los valores de X, Y, X' y Y' variarán hasta que se obtenga un estado de equilibrio de los sistemas en conjunto. El equilibrio térmico se alcanza por dos (o más) sistemas y se caracteriza por valores particulares de las variables de los sistemas, después de interactuar a través de una pared diatérmica. Coloquemos dos sistemas A y B separados entre sí por una pared aislante, pero en contacto cada uno de ellos con un tercer sistema C a través de paredes diatérmicas, como en la figura 4.3. Experimentalmente se encuentra que los sistemas A y B alcanzarán el equilibrio térmico con C. Si la pared adiabática se reemplaza por una diatérmica se observa que no hay ningún cambio aparente (figura 4.4). Si en lugar de que los sistemas A y B alcancen el equilibrio térmico con C simultáneamente, se deja que A se ponga en equilibrio con C y luego B con C hasta que suceda lo mismo (con C en el mismo estado en ambos casos), entonces, cuando A y B se pongan en contacto a través de una pared no aislante, se observará que se ponen en equilibrio térmico. Así, se puede decir que dos sistemas están en equilibrio térmico cuando están en tales condiciones que si se pusieran en contacto a través de una pared diatérmica los sistemas en conjunto estarían en equilibrio térmico.
Sistema A Son posibles todos los valores de X y Y
Sistema B Son posibles todos los valores de X´y Y´
Figura 4.1 Dos sistemas separados por una pared adiabática
Sistema A Sólo son posibles valores restringidos de X y Y Sistema B Sólo son posibles valores restringidos de X´ y Y´
Figura 4.2 Dos sistemas separados por una pared diatérmica
Estos hechos experimentales pueden enunciarse de manera clara de la siguiente forma: Dos sistemas en equilibrio térmico con un tercero están en equilibrio térmico entre sí. Llamaremos a este enunciado Ley Cero de la Termodinámica.
Figura 4.3 Dos sistemas A y B que están en equlibrio térmico con C
Figura 4.4 Los sistemas A y B se ponen en equilibrio térmico secuencialmente con C, hasta que los tres quedan equilibrados térmicamente.
Que el profesor: • Pida a sus alumnos que estudien el cuestionario 4.1. Discuta con ellos las ideas que gene-
ren, pero no mencione las respuestas correctas. • Lleve a cabo por equipos las actividades experimentales “Equilibrio térmico y transferencia de energía” y “Ley cero de la termodinámica”. • Encargue la lectura que sobre el tema viene en el documento para el estudiante. • Pida que resuelvan el cuestionario adjunto a la lectura. • Afiance y amplíe los conceptos e ideas vistos exponiéndolos y promoviendo la discusión en clase. • Haga una recapitulación con los estudiantes sobre lo revisado acerca del tema. Discuta con ellos las observaciones y relaciones que se pueden establecer entre los conceptos, ideas y procedimientos revisados hasta el momento. • Aplique el cuestionario 4.1. Discuta las respuestas y compárelas con las correctas.
Considere para la evaluación lo siguiente: 1. El cuestionario 4.1 contestado. 2. El cuestionario sobre la lectura. 3. Los reportes de las actividades experimentales.
Actividad experimental diseñada por: José Luis Sánchez Acenjo, CCH Naucalpan. Estrategia didáctica: Mauricio Bravo Calvo, CCH Naucalpan.
Benson H., University Physics, United States, John Wiley & Sons, 1996. Hecht, E., Física 1. Álgebra y trigonometría, México, International Thomson Editores, 2000. Hewitt, P., Física conceptual, México, Trillas, 1996. Holton, G. y Brush S. G., Physics, the Human Adventure, from Copernicus to Einstein and Beyond, United States, Rutgers University Press, 2001. Jones, E. y Childers, R., Física contemporánea, México, McGraw-Hill, 2001. Pople, Stephen, Física razonada, México, Trillas, 1997. Tipler, P., Física para la ciencia y la tecnología, vol. 1, España, Reverté, 2001. Tippens, P., Física. Conceptos y aplicaciones, México, McGraw-Hill Interamericana, 2001. Yavorski, B. M. y Pinski, A. A., Fundamentos de física 1, URSS, Mir, 1983. Zemansky, M. W., Calor y termodinámica, España, Aguilar Ediciones, 1979. Zitzewitz, P., Física 1. Principios y problemas, Colombia, McGraw-Hill, 1996.
5 Conducción térmica OBJETIVOS Al final el alumno será capaz de: 1. Comprender el proceso de conducción térmica en cuerpos sólidos. 2. Explicar cualitativamente cómo se lleva a cabo el fenómeno de conducción térmica.
Física 1. Unidad tres. Fenómenos térmicos.
Aprendizaje: 1. Identificará las formas del calor: conducción, convección, radiación y conocerá algunas situaciones prácticas.
Energía térmica Conducción térmica Conductividad térmica Gradiente de temperatura Materiales conductores y aislantes de la energía térmica
Investigación bibliográfica Montaje de experimentos Uso de equipo de laboratorio Análisis de datos Elaboración de conclusiones Resolución de cuestionarios Resolución de ejercicios de aplicación
Introducción teórica En la figura 5.1 se puede ver una barra cuyos extremos están en contacto térmico con un depósito caliente a temperatura TC y uno frío a temperatura TF. La barra está forrada con un aislante térmico para que la energía térmica fluya solamente a lo largo de la barra y no a través de su superficie. En esta condición se puede asumir que las moléculas en el depósito caliente tienen una energía de vibración mayor. Esta energía se transfiere a los átomos del extremo que está en contacto con dicho depósito por medio de colisiones. Estos átomos, a su vez, transfieren energía a sus vecinos por el mismo procedimiento hasta alcanzar a los átomos del extremo opuesto. A esta manera de transferir energía se le denomina conducción. La tasa de transferencia de calor por conducción, dQ/dt, es proporcional al área transversal de la barra y el gradiente de temperatura, dT/dx, el cual es la razón de cambio de la temperatura con respecto a la distancia a lo largo de la barra. En general,
dQ dT = − κA dt dx
Figura 5.1 Energía térmica conducida por una barra desde un depósito caliente hasta uno frío
el signo menos indica que dQ/dt es positivo, puesto que dT/dx es negativo (y κ se define como positiva). La constante κ, conocida como conductividad térmica, es una medida de la capacidad de un material para conducir calor. Es una experiencia común sentir que los objetos metálicos están más fríos que los de madera o plástico. Esto se debe a que los metales son mejores conductores del calor. Esta energía se transfiere por vibraciones atómicas. Debido a la presencia de electrones libres, el calor se transfiere relativamente rápido en los metales. Supongamos que inicialmente la temperatura a lo largo de la barra es uniforme de valor TF. Después de cierto tiempo, varía como la línea punteada (figura 5.2a). Después de un tiempo suficientemente largo, el sistema se pone en una situación estable, en la cual la temperatura varía uniformemente con la distancia a lo largo de la barra (figura 5.2b). En esta condición, la ecuación (5.1) se puede escribir como:
T − TF dQ = κA C dt L
t Figura 5.2a Variación de la temperatura con el tiempo
Figura 5.2b En condición estable, la temperatura varía linealmente con la distancia a los largo de la barra
Que el profesor: • Pida a sus alumnos que discutan las preguntas del cuestionario 1, comente con sus alum-
nos las ideas que generen, pero no mencione las respuestas correctas. • Realice junto con sus alumnos la actividad experimental “Conducción térmica”. Promueva el intercambio de ideas entre los equipos; discuta con ellos sus observaciones, y solicíte sus conclusiones. • Encargue la lectura “Conducción térmica”. Verifique que resuelvan el cuestionario adjunto y promueva la discusión entre los equipos sobre sus respuestas. • Aclare dudas y complemente la información con una exposición del tema en clase. • Haga una recapitulación con los estudiantes sobre lo revisado acerca del tema. Discuta con ellos las observaciones y relaciones que se pueden establecer entre los conceptos, ideas y procedimientos revisados hasta el momento. • Solicite que contesten las preguntas 1, 2 y 3 del capítulo 22 del libro Física conceptual de Paul Hewitt, páginas 327-329. • Solicite a sus estudiantes que contesten el cuestionario 5.1. Discuta sus respuestas y compárelas con las correctas.
Para la evaluación tome en cuenta todas las actividades realizadas. Considere: 1. El cuestionario 5.1 respondido en forma correcta. 2. El cuestionario de la lectura. 3. El reporte de la actividad experimental. 4. Las respuestas a las preguntas 1, 2 y 3 del capítulo 22 del libro Física conceptual de Paul Hewitt, México, Pearson, páginas 327-329.
Diseño de la estrategia: Mauricio Bravo Calvo, CCH Naucalpan.
Benson H., University Physics, United States, John Wiley & Sons, 1996. Hecht, E., Física 1. Álgebra y trigonometría, México, International Thomson Editores, 2000. Hecht, E., Física en perspectiva, México, McGraw-Hill, 1993. Hewitt, P., Física conceptual, México, Pearson, 1999. Holton, G. y Brush S. G., Physics, the Human Adventure, from Copernicus to Einstein and Beyond, Estados Unidos, Rutgers University Press, 2001. Jones, E. y Childers, R., Física contemporánea, México, McGraw-Hill, 2001. Pople, Stephen, Física razonada, México, Trillas, 1997. Tipler, P., Física para la ciencia y la tecnología, España, Reverté, 2001. Tippens, P. Física. Conceptos y aplicaciones, México, McGraw-Hill Interamericana, 2001. Yavorski, B. M. y Pinski, A. A., Fundamentos de física 1, URSS, Mir, 1983. Zemansky, M. W. Calor y termodinámica, España, Aguilar Ediciones, 1979. Zitzewitz, P., Física 1. Principios y problemas, Colombia, McGraw-Hill, 1996.
6 Maquinas térmicas OBJETIVOS Al final el alumno será capaz de: 1. Comprender que los cambios en la energía se pueden aprovechar para hacer trabajo. 2. Comprender que se puede convertir un tipo de energía en otro. 3. Construir una máquina térmica.
Aprendizajes: Conocerá el principio de funcionamiento de una máquina térmica. Analizará la transferencia de la energía por medio del calor y el trabajo. Conocerá las implicaciones de la segunda ley de la termodinámica.
Calor Trabajo Transformaciones de energía Eficiencia
Montaje de experimentos Elaboración de exposiciones Elaboración de resúmenes Análisis de resultados Obtención de conclusiones
Una máquina térmica es un dispositivo que produce trabajo a partir de calor. Algunos ejemplos de máquinas térmicas son: las máquinas de vapor, motores de gasolina y motores diesel. Las máquinas de vapor usan agua, mientras que los motores diesel y a gasolina usan una mezcla de combustible y aire. La figura 6.1 muestra un esquema de una máquina térmica que trabaja entre un foco caliente a temperatura TC y un foco frío a temperatura TF. En un ciclo, se extrae calor QC del foco caliente; parte de este calor se convierte en trabajo, W, y el calor restante, QF, es cedido al foco frío. Consideraremos al calor que absorbe la máquina positivo, es decir, +|QC| y al calor que es cedido como -|QF|. En un ciclo completo la energía interna de la sustancia de trabajo (agua o aire y gasolina, por ejemplo) no cambia. De acuerdo con la Primera Ley, ΔU = Q - W = 0, el trabajo neto hecho por la máquina en un ciclo es igual al flujo entrante neto. (6.1)
W = QC − QF TC QC Máquina
W QF TF
Figura 6.1 Esquema de una máquina térmica
La eficiencia térmica e de la máquina térmica se define como el trabajo producido dividido entre el calor introducido. W QC
donde se ha usado la expresión 6.1. Un 100 por ciento de eficiencia, es decir, ε = 1 sólo se obtendría si QF = 0. En este caso, todo el calor absorbido sería convertido en trabajo. Sin embargo, esto no es posible y la eficiencia aún de una máquina ideal es menor a 100 por ciento. Una máquina de gasolina tiene una eficiencia de 20 por ciento mientras que una de diesel tiene una eficiencia de alrededor de 50 por ciento.
DE LA BOMBA DE VAPOR
En la bomba de vapor de la actividad experimental del mismo nombre, el depósito caliente está constituido por el mechero, que provee de la energía calorífica. El agua del matraz superior se convierte en vapor con lo que el calor neto absorbido se puede calcular a través de Q = mcΔT + mHv
Figura 6.2 Bomba de vapor
donde c es el calor específico del agua y Hv es el calor latente de vaporización. El vapor es transferido a un matraz inferior. Durante el proceso de transferencia del vapor, se realiza trabajo W = mgh que se utiliza para elevar el agua contenida en el matraz inferior a un vaso de precipitados situado a una altura h. En la bomba de vapor el depósito frío es el ambiente. En esta máquina térmica, sí existe un cambio neto en la energía interna de la sustancia que hace el trabajo, pues no es una máquina que trabaja en ciclo, sino en un solo proceso.
Que el profesor: • Pida a sus alumnos que estudien el cuestionario 6.1. Discuta con ellos sus ideas, pero no
mencione las respuestas correctas. • Lleve a cabo por equipos la actividad experimental “Bomba de vapor”. • Encargue la elaboración de una exposición sobre el tema, dejando a la elección de los alumnos la máquina térmica a estudiar. • Pida que entreguen un resumen escrito de la exposición. • Afiance y amplíe los conceptos e ideas vistos exponiéndolos y promoviendo la discusión en clase. • Promueva un debate sobre los efectos del uso de combustibles fósiles en los motores de combustión y los gases refrigerantes sobre la atmósfera. • Haga una recapitulación con los estudiantes acerca de lo revisado sobre el tema. Discuta con ellos las observaciones y relaciones que se pueden establecer entre los conceptos, ideas y procedimientos revisados hasta el momento. • Aplique el cuestionario 6.1. Discuta las respuestas y compárelas con las correctas.
Considere para la evaluación lo siguiente:
1. El cuestionario 6.1 contestado correctamente en la segunda aplicación. 2. El reporte de la actividad experimental. 3. La exposición con su resumen escrito.
Diseño de la actividad experimental: Heladio Peña Alonso, CCH Naucalpan. Estrategia didáctica: Mauricio Bravo Calvo, CCH Naucalpan.
BIBLIOGRAFÍA Benson H., University Physics, United States, John Wiley & Sons, 1996. Hecht, E., Física 1, Álgebra y trigonometría, México, International Thomson Editores, 2000. Hecht, E., Física en perspectiva, México, McGraw-Hill, 1993. Hewitt, P., Física conceptual, México, Pearson, 1999. Holton, G. y Brush S. G., Physics, the Human Adventure, from Copernicus to Einstein and Beyond, United States, Rutgers University Press, 2001. Jones, E. y Childers, R., Física contemporánea, México, McGraw-Hill, 2001. Pople, Stephen, Física razonada, México, Trillas, 1997. Serway, R. A. Faughn, J. S., Física, México, Pearson Educación, 2001. Tipler, P., Física para la ciencia y la tecnología, España, Reverté, 2001. Tippens, P. Física. Conceptos y aplicaciones, México, McGraw-Hill Interamericana, 2001. Yavorski, B. M. y Pinski, A. A., Fundamentos de física 1, URSS, Mir, 1983. Zemansky, M. W. Calor y termodinámica, España, Aguilar Ediciones, 1979.
7 Ondas mécanicas y de sonido OBJETIVOS Al final el estudiante será capaz de: 1. Describir el comportamiento de una onda mecánica. 2. Comprender la naturaleza del sonido. 3. Llevar a cabo un experimento para medir la velocidad del sonido en el aire.
Física II. Unidad cuatro. Fenómenos ondulatorios Mecánicos
Aprendizajes: Ejemplificará situaciones donde se presentan fenómenos ondulatorios e identificará ondas transversales y longitudinales en medios mecánicos. Explicará que el sonido es una onda longitudinal cuya velocidad depende del medio que lo transmite y valorará los riesgos de la contaminación sonora. Identificará las características de las ondas: amplitud, frecuencia, longitud de onda y velocidad. Resolverá problemas que involucran longitud de onda, frecuencia y velocidad de la misma. Entenderá que las ondas transportan energía.
Onda Frecuencia Longitud de onda
Lectura de textos Elaboración de resúmenes Construcción de dispositivos experimentales
Periodo Reflexión Refracción Interferencia Intensidad
Montaje de experimentos Uso de equipo de laboratorio Análisis de datos Establecimiento de conclusiones Resolución de cuestionario Resolución de ejercicios de aplicación
Una onda es una perturbación que se propaga en un medio material o, incluso, en el vacío. No importa qué origine las perturbaciones, todas las ondas se comportan de manera semejante. El sonido, por ejemplo, es un tipo de onda que se propaga únicamente a través de un medio que se pueda perturbar. La idea de onda corresponde, en la física, a la de una perturbación local de cualquier naturaleza que se propaga a través de un medio material o incluso en el vacío. En el caso de las ondas que se propagan en un medio material, los constituyentes del medio sólo sufren desplazamientos relativamente pequeños alrededor de un punto fijo, sin que se verifique un transporte neto de materia. Algunos tipos de ondas requieren para propagarse de la existencia de un medio material sobre el cual se realice la perturbación; se denominan ondas mecánicas. El sonido, las ondas que se forman en la superficie del agua, las ondas en resortes o en cuerdas, son algunos ejemplos de ondas mecánicas y corresponden a compresiones, deformaciones y, en general, a perturbaciones del medio que se propagan a través del mismo. Existen varias características que son comunes a todas las ondas, cualquiera que sea su naturaleza, y que, en conjunto, definen el llamado comportamiento ondulatorio, es decir, una serie de fenómenos que diferencian dicho comportamiento del que es propio de las partículas.
El movimiento ondulatorio El movimiento ondulatorio implica esencialmente la ausencia de transporte de materia de un punto a otro. Esto significa que las partículas del medio se desplazan relativamente poco respecto a su posición de equilibrio. Lo que avanza y progresa no son ellas, sino la perturbación que transmiten unas a otras. El movimiento ondulatorio supone únicamente un transporte de energía y de ímpetu (momento).
Tipos de ondas En primera instancia las ondas se pueden clasificar, por su naturaleza, en mecánicas y electromagnéticas, las primeras requieren necesariamente de un medio, las segundas no lo requieren y se pueden propagar en el vacío. Atendiendo a la periodicidad de la perturbación local que las origina, las ondas se clasifican en:
Periódicas: corresponden a la propagación de perturbaciones periódicas, como vibraciones u oscilaciones que suponen repeticiones continuas de alguna propiedad. Así, en una cuerda unida por uno de sus extremos a un vibrador se propagará una onda periódica. No periódicas: la perturbación que las origina se da aisladamente y, en caso de que se repita, las perturbaciones sucesivas tienen características diferentes. Las ondas aisladas se denominan también pulsos.
Según la dirección de propagación con relación a la de la perturbación, las ondas pueden ser (fig. 7.1): Longitudinales: El movimiento local del medio alcanzado por la perturbación se efectúa en la dirección de avance de la onda. Un resorte que se comprime da lugar a una onda longitudinal.
Figura 7.1 Tipos de ondas según el método de propagación
Transversales: La perturbación del medio se lleva a cabo en dirección perpendicular a la de propagación. En las ondas producidas en la superficie del agua las partículas vibran de arriba a abajo y viceversa, mientras que el movimiento ondulatorio progresa en el plano horizontal. Lo mismo sucede en el caso de una cuerda: cada punto vibra en vertical, pero la perturbación avanza en una dirección perpendicular a la vibración. Ambas son ondas transversales.
La propagación de las ondas Longitud de onda
Figura 7.2 Características de una onda
El mecanismo mediante el cual una onda mecánica se propaga a través de un medio material puede ser descrito considerando el caso de las ondas en un resorte. Cuando el resorte se comprime en un punto y a continuación se suelta, las fuerzas de restitución tienden a regresar la porción contraída del resorte a la situación de equilibrio. Pero dado que las distintas partes del resorte están unidas entre sí por fuerzas elásticas, la dilatación de una porción conllevará la compresión de la siguiente y así sucesivamente hasta que la onda alcanza el extremo final.
Como se ve, las propiedades del medio influyen decisivamente en las características de las ondas. Así, la velocidad de una onda dependerá de la rapidez con la que cada partícula del medio sea capaz de transmitir la perturbación a la contigua. Los medios más rígidos dan lugar a velocidades mayores que los más flexibles. En un resorte de constante elástica k, una onda se propagará más despacio que en otra que tenga una k mayor. Lo mismo sucede con los medios más densos respecto a los menos densos. Ningún medio material es perfectamente elástico. Existe fricción entre las partículas que lo conforman, de modo que parte de la energía que se transmite de unas a otras se disipa en forma de calor. Esta transformación de energía se traduce, al igual que en el caso de las vibraciones, en un amortiguamiento. Sin embargo, en el caso ideal, se hace caso omiso de los efectos del rozamiento. Una onda armónica se produce por la propagación de una vibración armónica simple. Cada punto del medio describe un movimiento armónico simple que va pasando de una partícula a otra. Mientras la fuente esté vibrando, las diferentes partículas del medio estarán oscilando en torno a sus posiciones de equilibrio. El periodo T de la onda es el tiempo que emplea una partícula del medio en efectuar una oscilación completa; la frecuencia f es la inversa del periodo f = 1/T y representa el número de oscilaciones por unidad de tiempo. La amplitud A representa el máximo desplazamiento que experimenta una partícula del medio respecto de su posición de equilibrio. Conforme se desplaza la onda, se puede observar una sucesión de oscilaciones, a la que se conoce como tren de ondas. La distancia entre dos puntos máximos o mínimos consecutivos se conoce como longitud de onda. Si se graficara la función correspondiente a una onda armónica, el resultado sería una línea sinusoidal que constituye el perfil de la onda (figura 7.2). El caso de una cuerda vibrante es el único en el que la vibración real coincide con la forma de la función sinusoidal; en este caso, la altura de la cuerda tomada con su signo se repite a intervalos iguales de distancia, cada uno de los cuales constituye una longitud de onda. La longitud de onda es, pues, la distancia que separa dos puntos sucesivos del medio que se encuentran en el mismo estado de perturbación. Esta misma longitud es igual a la distancia que recorre la onda durante un intervalo de tiempo igual a un periodo, es decir, λ =vT Donde v es la velocidad de propagación de la onda. Expresada en términos de frecuencia, la ecuación anterior toma la forma: λ= v f que indica que la longitud de onda λ y la frecuencia f son dos magnitudes inversamente proporcionales, de modo que, mientras más grande es una, más pequeña es la otra.
La ecuación de onda Una onda puede expresarse en forma matemática mediante una ecuación que describa un movimiento vibratorio. Para ello es preciso partir de la ecuación que define la oscilación de la fuente de la perturbación. Si la onda es armónica, la ecuación correspondiente puede
y= A sen (ωt)
que expresado en términos del periodo queda como
si en vez del periodo usamos su equivalente en frecuencia, tenemos: y = A sen (2π ft)
Transmisión de energía a través de una onda Las ondas transmiten energía desde la fuente a través del medio en la dirección de propagación. En un medio elástico el movimiento vibratorio de cada punto se conserva en el tiempo, no hay disipación de la energía de vibración y, por tanto, la energía mecánica total, suma de cinética y potencial, se mantiene constante. De aquí, se cumple que: E = E c + Ep = E c (máxima) =
1 mv 2 max 2
1 m (2πfA) 2 = 2π 2 mf 2 A 2 2
EV = nE = 2π 2 nmf 2 A 2 = 2π 2 ρf 2 A 2 donde ρ representa la densidad del medio y coincide con el producto de m por n, es decir, con la masa de las partículas contenidas en una unidad de volumen.
Fenómenos ondulatorios Las ondas presentan diversos tipos de fenómenos que constituyen el comportamiento ondulatorio. Así, las ondas rebotan ante una barrera, cambian de dirección cuando pasan de un medio a otro, suman sus efectos de una forma muy especial y pueden esquivar obstáculos o darle la vuelta a las esquinas.
En ondas que se propagan en dos o tres dimensiones, las propiedades del medio, si éste es homogéneo, permiten que las perturbaciones avancen a la misma velocidad, de manera que existen puntos que estarán en el mismo estado de vibración. Este conjunto de puntos se denomina frente de ondas y corresponde al lugar geométrico de los puntos del medio que son alcanzados en un mismo instante por la perturbación.
Reflexión y refracción de las ondas Cuando una onda alcanza la superficie de separación de dos medios de distinta naturaleza se producen, en general, dos nuevas ondas, una que retrocede hacia el medio de partida y otra que atraviesa la superficie límite y se propaga en el segundo medio. El primer fenómeno se denomina reflexión y el segundo recibe el nombre de refracción. En las ondas en una dimensión, como las producidas por la compresión de un resorte, la reflexión lleva consigo una inversión del sentido del movimiento ondulatorio (fig. 7.3). En las ondas en dos o tres dimensiones la inversión total se produce únicamente cuando la incidencia es normal, es decir, cuando la dirección en la que avanza la perturbación es perpendicular a la superficie reflectante. Si la incidencia es oblicua se produce un rebote, de modo que la onda reflejada cambia de dirección, pero conservando el valor del ángulo que forma con la normal a la superficie reflectante. En el caso de las ondas sonoras, la reflexión en una pared explica el fenómeno del eco. La cantidad de energía reflejada tiene que ver con la naturaleza de la superficie reflectora. Las paredes, suelos y techos planos son buenos reflectores. La ropa, las telas y los tapizados absorben gran cantidad de energía. El fenómeno de la refracción (fig. 7.4) supone un cambio en la velocidad de propagación de la onda, cambio asociado al paso de un medio a otro de diferente naturaleza o de diferentes propieda-
Figura 7.3 Reflexión de una onda
Figura 7.4 Reflexión de una onda
des. Supongamos que una onda pasa de un medio 1 a un medio 2. En el 1, la velocidad de la onda está dada por la expresión v1 = λ1f y para el medio 2, la velocidad será v2 = λ2f . Es decir, el cambio de velocidad se debe a un cambio en la longitud de onda y no a un cambio de frecuencia. Este cambio de velocidad da lugar a un cambio en la dirección del movimiento ondulatorio. Como consecuencia, la onda refractada se desvía cierto ángulo respecto de la incidente.
Interferencia Cuando dos ondas de igual naturaleza se propagan simultáneamente por un mismo medio, cada punto del medio sufrirá la perturbación resultante de superponer ambas. Este fenómeno de superposición de ondas recibe el nombre de interferencia y constituye uno de los más representativos del comportamiento ondulatorio. Cuando dos o más ondas se combinan, la onda resultante es la suma algebraica de las ondas individuales. El resultado de la superposición de dos ondas armónicas depende de la diferencia de fase δ, entre las ondas; así, si tenemos dos ondas armónicas dadas por y1 = A0 sen (ωt) y y2 = A0 sen (ωt + δ) la suma de ambas estará dada por la siguiente expresión:
Figura 7.5. Patrón de interferencia en una cuba de ondas. Observa las zonas en las que las ondas se refuerzan (interferencia constructiva) y las zonas en las que la ondas se aniquilan (interferencia destructiva)
1 1 ⎤ ⎡ y1 + y 2 = 2 A0 ⎢cos δ ⋅ sen(ωt + δ )⎥ 2 2 ⎦ ⎣ Cuando la interferencia resulta en una onda reforzada, se dice que la interferencia es constructiva; cuando la combinación produce una onda debilitada, la interferencia es destructiva. Cabe mencionar que aunque en una interferencia destructiva el resultado sea un aniquilamiento de la onda resultante, éste es temporal, ya que las ondas individuales no pierden sus características particulares. Las ondas interfieren, pero no interactúan.
La difracción Las ondas son capaces de traspasar orificios y bordear obstáculos interpuestos en su camino. Esta propiedad característica del comportamiento ondulatorio puede ser explicada como consecuencia del principio de Huygens y del fenómeno de interferencia. Así, cuando una fuente de ondas alcanza una placa con un orificio o rendija central, cada punto de la porción del frente de ondas limitado por la rendija se convierte en foco emisor
de ondas secundarias todas de idéntica frecuencia. Los focos secundarios que corresponden a los extremos de la abertura generan ondas que son las responsables de que el haz se abra tras la rendija y rodee sus esquinas. En los puntos intermedios se producen superposiciones de las ondas secundarias que dan lugar a zonas de intensidad máxima y de intensidad mínima típicas de los fenómenos de interferencias. Ambos fenómenos que caracterizan la difracción de las ondas dependen de la relación existente entre el tamaño de la rendija o del obstáculo y la longitud de onda.
El sonido y su propagación El sonido se propaga de manera similar a las ondas en un resorte. Cuando éste se comprime y se libera longitudinalmente de manera periódica, se producen compresiones y rarefacciones del medio. El sonido se propaga de manera similar. Las ondas sonoras se producen también como consecuencia de una compresión del medio a lo largo de la dirección de propagación. Son, por tanto, ondas longitudinales. La velocidad de propagación del sonido depende de las características del medio. En el aire, depende de la atmósfera, la temperatura y la humedad. A 0 ºC, a nivel del mar, la velocidad del sonido en aire seco es 331 m/s. Esta velocidad se incrementa con la temperatura, de acuerdo con la siguiente expresión: v (T) = 331m/s + 0.6T m/s Las ondas sonoras se pueden propagar en sólidos y líquidos, así como en los gases. La velocidad del sonido es mucho mayor en sólidos y en líquidos más densos que el aire.
Características del sonido Se puede caracterizar un sonido por tres características básicas: la intensidad, relacionada con la potencia por unidad de área perpendicular a la dirección de propagación; el tono que tiene que ver con la frecuencia del sonido, y el timbre, asociado a la forma de la onda. A continuación se describirán brevemente cada una.
Intensidad La intensidad es una magnitud que da idea de la cantidad de energía que está fluyendo por el medio como consecuencia de la propagación de la onda. Se relaciona con la percepción del volumen de un sonido. La intensidad se define como la energía que atraviesa por unidad de tiempo una unidad de superficie dispuesta perpendicularmente a la dirección de propagación. Equivale a una potencia por unidad de superficie y se expresa, en el Sistema Internacional, en Watts/m2. La magnitud de la sensación sonora depende de la intensidad, pero también depende de la sensibilidad del oído. Para describir el nivel de intensidad β , se utiliza una escala logarítmi-
ca, debido a que de ese modo varía la sensación psicológica de sonoridad. La unidad utilizada es el decibel (dB) y se define como β = 10 log I I0 donde I es la intensidad física del sonido e I0 es un nivel de referencia, equivalente al umbral de audición: I0 = 10-12 W/m2 El intervalo de intensidades acústicas que va desde el umbral de audición, o valor mínimo perceptible, hasta el umbral del dolor es muy amplio, estando ambos valores límite en una relación del orden de catorce órdenes de magnitud o sea 1014 veces. Esto significa que una intensidad acústica de 10 decibeles corresponde a una energía diez veces mayor que una intensidad de cero decibeles; una intensidad de 20 dB representa una energía 100 veces mayor que la que corresponde a 0 decibeles y así sucesivamente.
Tono El tono es la característica del sonido relacionada con la frecuencia, lo que permite distinguir entre sonidos graves y agudos. Los sonidos percibidos como graves corresponden a frecuencias bajas, mientras que los agudos son debidos a frecuencias altas.
Timbre El timbre es la característica del sonido que permite distinguir sonidos procedentes de diferentes instrumentos, aun cuando posean igual tono e intensidad. Debido a esta misma cualidad es posible reconocer a una persona por su voz, que resulta característica de cada individuo. Dos sonidos del mismo tono procedentes de instrumentos musicales diferentes están formados por combinaciones de ondas particulares. Estas combinaciones conforman el timbre característico de cada instrumento. El timbre se determina por el número y las intensidades relativas de los sobretonos presentes.
• Pida a sus alumnos que revisen en equipo el cuestionario 7.1. Discuta las ideas que pro-
pongan, pero no mencione si son correctas o no.
• Solicite que contesten el cuestionario que viene en el documento para el estudiante. Discuta
las respuestas y conclusiones a las que llegaron. Si es necesario, refuerce los conceptos con una exposición del tema en clase.
• Pida que resuelvan los ejercicios que vienen al final de esta estrategia. Las respuestas
correctas son: a) 0.03 Hz
b) 0.6 m/s c) 8.16 Hz; 12.25 m/s d) 704 Hz • Haga una recapitulación con los estudiantes sobre lo revisado acerca del tema. Discuta
con ellos las observaciones y relaciones que se pueden establecer entre los conceptos, ideas y procedimientos revisados hasta el momento.
• Pida a sus alumnos que contesten el cuestionario 7.1. Compare las respuestas con las
Evalúe con base en lo siguiente: 1. 2. 3. 4. 5. 6.
El cuestionario. El reporte de la actividad experimental. El cuestionario final resuelto. Los ejercicios de aplicación sugeridos. El cuestionario 7.1 contestado al final de la estrategia. Las conclusiones de la estrategia.
Diseño de la estrategia didáctica: Mauricio Bravo Calvo, CCH Naucalpan.
Benson H., University Physics, United States, John Wiley & Sons, 1996. Hecht, E., Física 1. Álgebra y trigonometría, México, International Thomson Editores, 2000. Hecht, E., Física en perspectiva, México, McGraw-Hill, 1993. Hewitt, P., Física conceptual, México, Pearson, 1999. Holton, G. y Brush S. G., Physics, the Human Adventure, from Copernicus to Einstein and Beyond, United States, Rutgers University Press, 2001. Jones, E. y Childers, R., Física contemporánea, México, McGraw-Hill, 2001. Pople, Stephen, Física razonada, México, Trillas, 1997. Serway, R. A. Faughn, J. S., Física, México, Pearson Educación, 2001. Tipler, P., Física para la ciencia y la tecnología, España, Reverté, 2001. Tippens, P. Física. Conceptos y aplicaciones, México, McGraw-Hill Interamericana, 2001. Yavorski, B. M. y Pinski, A. A., Fundamentos de física 1, URSS, Mir, 1983. Zemansky, M. W. Calor y termodinámica, España, Aguilar Ediciones, 1979.
8 Campo eléctrico OBJETIVOS Al final el estudiante será capaz de: 1. Verificar la existencia del campo eléctrico. 2. Construir, usar y comprender un dispositivo electrónico sencillo para detectar el campo eléctrico. 3. Comprender las propiedades del campo eléctrico.
A LA QUE APOYA :
Física II. Unidad cinco.
Aprendizajes: Describirá mediante dibujos el campo eléctrico de configuraciones sencillas de objetos electrizados. Calculará la intensidad del campo eléctrico producido por una o dos cargas puntuales.
Carga eléctrica Campo eléctrico Líneas de campo eléctrico Conductores Aislantes Semiconductores Led FETs
Lectura de textos Elaboración de resúmenes Construcción de dispositivos experimentales Montaje de experimentos Uso de equipo de laboratorio
Análisis de datos Establecimiento de conclusiones Resolución de cuestionario Resolución de ejercicios de aplicación
Consideremos dos cargas puntuales separadas una distancia determinada. Entre las dos partículas existe una interacción a distancia. Esta interacción es mediada por el campo eléctrico generado por cada una de las cargas, de manera que el campo eléctrico de cada una de las partículas cargadas afecta a la otra. Una manera de describir el campo eléctrico creado por una carga puntual Q se logra midiendo la fuerza experimentada por una pequeña carga de prueba qp en varios puntos. Cada punto en el espacio tiene un único vector de fuerza asociado con él, como se muestra en la figura 8.1. Se define la intensidad del campo eléctrico E como la fuerza por unidad de carga colocada en ese punto:
r r F E = qp
En el Sistema Internacional, la unidad para la intensidad del campo eléctrico es el newton/coulomb (N/C). La dirección de E es la de la fuerza experimentada por una carga de prueba positiva. La carga de prueba debe ser lo suficientemente pequeña para que no perturbe a las cargas que generan el campo que se está midiendo. En el caso particular de la carga puntual Q, tenemos de la Ley de Coulomb.
r kq p Q F = rˆ r2
Por eso, de 8.1, el campo eléctrico creado por la carga puntual Q es
r kQ E = 2 rˆ r
La intensidad del campo E depende sólo de la carga que genera el campo y es una propiedad de un punto en el espacio. El campo es independiente de la carga de prueba. Una vez conocido el campo eléctrico, la fuerza sobre cualquier carga q puede ser calculada con
Donde E es el campo resultante debido a todas las cargas presentes, sin incluir a q misma. Si q es positiva, la fuerza sobre ella tiene la misma dirección del campo; si q es negativa, la fuerza sobre ella tendrá dirección opuesta a la del campo.
Q+ r3 qp F3 Figura 8.1 Algunas líneas de fuerza del campo eléctrico
El principio de superposición lineal es válido para el campo eléctrico. Se puede calcular el campo resultante de la interacción de varias cargas en un punto sumando vectorialmente las contribuciones individuales de los campos generados por cada una de las cargas. Para n cargas puntuales la intensidad de campo resultante es el vector E = E1 + E2 + ... + En =ΣEi
r kQ E i = 2i rˆi ri
Fundamento teórico del sensor de campo eléctrico Los metales actúan como conductores no porque la carga pueda pasar a través de ellos, sino porque contienen cargas que se pueden mover. Pensemos en un alambre metálico como si fuera una manguera siempre llena de agua. El mar de cargas en un metal no es compresible y remover aunque sea una pequeña cantidad de carga tomará una gran cantidad de energía. En los metales, cada átomo contribuye con un electrón al mar de electrones, donde éstos no se unen a los átomos, sino que están derivando en todo el material.
MPF-102 Figura 8.2 Círcuito detector del campo eléctrico
Si se pudieran extraer todos los electrones susceptibles de ser extraídos de un metal, éste se convertiría en un aislante. Desgraciadamente, remover los electrones, aún del más delgado de los alambres, requiere de millones y millones de newtons de fuerza electrostática y produciría millones y millones de volts de diferencia de potencial. Aquí es donde entra el silicio. Mientras que los electrones de un metal se comportan como un fluido denso, las cargas móviles del silicio actúan como un gas compresible. En el silicio sólo unos cuantos átomos contribuyen con un electrón al mar de electrones, de hecho, el silicio en sí mismo no contribuye y el silicio ultra puro es un aislante. Son las impurezas incluidas en el silicio las que contribuyen con electrones libres. Si colocáramos una pequeñísima fracción de un uno por ciento de las impurezas en una muestra de silicio, entonces el material resultante sería mucho más compresible que el mar de electrones de un metal. Esto reduciría el voltaje y la fuerza necesarios para convertir el material de conductor en aislante. El mar de electrones de un metal no es muy compresible; el gas de electrones en el silicio sí lo es. Así es que si pudiéramos sacar el mar de electrones de un conductor, podríamos convertirlo en un aislante. Sería como apagar un interruptor, pero sin hacer casi nada de trabajo. Sólo aplicar un empujón eléctrico en la forma de una repulsión y la corriente podría ser encendida o apagada. El transistor de efecto de campo o FET (MPF -102) es básicamente una pequeña oblea de silicio con dos puntas conectadas a la batería y a la tierra, respectivamente, y la punta puerta conectada a una placa metálica colocada sobre la oblea. Cuando la punta puerta se electrifica negativamente, saca el gas de electrones del silicio y lo convierte en un aislante. Actúa como un interruptor que es apagado por puro voltaje. Simplemente sostener un objeto cargado negativamente cerca de la punta puerta aplicará una fuerza a los electrones en el pequeño cable que los empujará hacia la placa metálica, la cual expulsará los electrones del silicio, que cerrará el paso de corriente hacia el led. El FET no se apaga en realidad por una carga neta negativa. Esta es una descripción súper simplificada. En realidad es apagado por una diferencia en la carga neta del silicio y la placa metálica. Se puede electrificar la placa metálica negativamente o electrificar el silicio positivamente. Ambas situaciones apagarán al FET empujando (o sacando) hacia fuera los electrones del silicio.
Que el profesor: • Pida a sus alumnos con anterioridad el material para construir el sensor de campo (un sen-
sor por equipo es suficiente)
• Solicite a sus alumnos que discutan el cuestionario 8.1 incluido en el documento para el
estudiante. Pida que argumenten sus respuestas, pero no mencione las correctas.
• Realice en clase el armado del sensor. Explicando, con base en la introducción teórica, su
funcionamiento. Verifique que todos los sensores funcionen correctamente.
• Lleve a cabo las actividades “Sensor de campo” y “Visualización de líneas de campo eléctrico”. • Solicite a sus alumnos que lleven a cabo la lectura Campo eléctrico. Pida que elaboren un
resumen de las ideas más importantes. Comente con ellos sus conclusiones.
• Si lo considera necesario refuerce los contenidos conceptuales mediante la exposición del
tema en clase.
• Haga una recapitulación con los estudiantes sobre lo revisado sobre el tema. Discuta con
ellos las observaciones y relaciones que se pueden establecer entre los conceptos, ideas y procedimientos revisados hasta el momento.
• Pida que contesten el cuestionario 8.1. Compare las respuestas con las correctas.
Evaluación 1. Revise que el cuestionario 8.1 haya sido contestado. Compare las respuestas de los estudiantes con las que usted tiene. 2. Considere en la evaluación el resumen de la lectura. 3. Revise los resultados y conclusiones de las actividades “Sensor de campo” y “Visualización de líneas de campo eléctrico”. 4. Revise las respuestas a las preguntas que aparecen al final de la estrategia en el libro para el alumno. Las correctas son: 1.
2. Se duplica 3. 8.33 X1015 N/C
AL CUESTIONARIO DE LA ACTIVIDAD SENSOR DE CAMPO
1. El peine se carga al pasar por el cabello. El led se apaga porque responde al campo generado por la carga neta en el peine. 2. Se usa uno de plástico por ser aislante. Con un peine metálico la carga fluiría hacia el cuerpo de quien sostiene el peine. 3. El campo producido por una carga negativa apaga u obscurece al led. El campo producido por una carga positiva enciende o aumenta la brillantez del led. 4. Las cargas son de diferente signo. Al pelar el rollo, la tira queda con una carga y el rollo con otra de signo contrario. 5. Quedan con cargas de distinto signo. Al separarse, cada tira queda cargada de diferente manera porque el contacto se da entre el plástico de una cinta y el pegamento de la otra.
Dispositivo y actividad experimentales “Sensor de campo”, diseñados por William J. Beatty. Tomados de www.amasci.com con el permiso del autor. Traducción por Mauricio Bravo Calvo, CCH Naucalpan. Experimento propuesto por Eduardo Escárcega Pliego, CCH Sur. Cuestionario de la actividad: Mauricio Bravo Calvo, CCH Naucalpan. Estrategia didáctica: Mauricio Bravo Calvo, CCH Naucalpan.
Benson H., University Physics, United States, John Wiley & Sons, 1996. Hecht, E., Física 2. Álgebra y trigonometría, México, International Thomson Editores, 2000. Hecht, E., Física en perspectiva, México, McGraw-Hill, 1993. Hewitt, P., Física conceptual, México, Trillas, 1996. Holton, G. y Brush S. G., Physics, the Human Adventure, from Copernicus to Einstein and Beyond, United States, Rutgers University Press, 2001. Jones, E. y Childers, R., Física contemporánea, México, McGraw-Hill, 2001. Tipler, P., Física para la ciencia y la tecnología, España, Reverté, 2001. Yavorski, B. M. y Pinski, A. A., Fundamentos de física 1, URSS, Mir, 1983. Zitzewitz, P., Física 1. Principios y problemas, Colombia, McGraw-Hill, 1996.
Ley de Ohm OBJETIVOS Al final el estudiante será capaz de: 1. Comprender que existe una relación entre voltaje, resistencia e intensidad de corriente. 2. Aplicar un modelo matemático que represente la relación mencionada en el objetivo anterior. 3. Verificar la Ley de Ohm.
Aprendizajes: Explicará la corriente eléctrica a partir de la diferencia de potencial eléctrico y clasificará los materiales de acuerdo con su facilidad para conducir cargas eléctricas. Mostrará experimentalmente la relación que existe entre la corriente y el voltaje en una resistencia eléctrica (Ley de Ohm) y la aplicará en circuitos en serie y en paralelo.
Corriente Diferencia de potencial Resistencia Circuitos Resistencia variable Ley de Ohm Materiales óhmicos Materiales no óhmicos
Investigación bibliográfica Montaje de experimentos
Construcción de circuitos Uso de equipo de laboratorio
Cuando se aplica una diferencia de potencial entre dos puntos se establece una corriente. Definimos a la resistencia del conductor entre esos puntos como (9.1) R= V I La unidad de resistencia en el SI es el ohm (Ω). De esta ecuación vemos que 1 Ω = 1 V/A. La resistencia de un objeto nos indica cuál es la diferencia de potencial que debe haber para que una corriente de 1 A fluya a través de ella. La resistencia de un dispositivo depende de su geometría (forma y tamaño) y de las propiedades eléctricas del medio conductor. También puede depender de V (o I). La corriente en un conductor se debe a la presencia de un campo eléctrico dentro del conductor. Este campo acelera a los electrones. Sin embargo, sus velocidades no se incrementan indefinidamente debido a que colisionan con los iones positivos que forman la red cristalina propia de los conductores típicos. La ecuación 9.1 se puede expresar como: V = IR (9.2) En los casos en que la resistencia es constante, e independiente de V o I, la ecuación 9.2 expresa una relación funcional llamada Ley de Ohm, formulada por Georg Ohm en 1827. Esta ley dice que la diferencia de potencial a través de un dispositivo es proporcional a la corriente que fluye a través de él. Dado que V e I son cantidades medidas macroscópicamente, la ecuación 9.2 es conocida como la forma macroscópica de la ley de Ohm. La condición que debe cumplirse es que R sea constante.3 I
Figura 9.1 Gráfica de I-V para un material óhmico
Figura 9.2 Gráfica de I-V para un material no óhmico
3 ¿Cuál es la forma microscópica de esta ley?
Los metales cumplen con la condición de resistencia constante siempre y cuando la temperatura no varíe. En ciertos casos (algunas aleaciones, el carbono) la ley de Ohm se cumple aun cuando la temperatura varíe dentro de un cierto rango. Cuando un material obedece la ley de Ohm se denomina óhmico; si no, entonces es no óhmico. La relación I-V para un dispositivo óhmico se puede representar por una línea recta; la misma relación para un material no óhmico, tal como un diodo, produce una curva no lineal (figuras 9.1 y 9.2). La ecuación R = V/I siempre se podrá utilizar como definición de resistencia, pero eso no significa que el objeto obedezca la ley de Ohm. De hecho, por ejemplo, la resistencia de un diodo depende de la dirección del flujo de corriente.
• Proponga el cuestionario 9.1. Discuta con sus alumnos las ideas que les genere, pero no
mencione las respuestas correctas.
• Pida que lleven a cabo la actividad experimental Ley de Ohm. • Encargue a sus alumnos la lectura Ley de Ohm. • Solicite que resuelvan el cuestionario adjunto. • Haga una recapitulación con los estudiantes sobre lo revisado sobre el tema. Discuta con
• Solicite a sus estudiantes que contesten el cuestionario 9.1. Discuta sus respuestas y com-
párelas con las correctas.
Para la evaluación tome en cuenta todas las actividades realizadas. Considere: 1. 2. 3. 4.
El cuestionario 9.1 respondido en forma correcta. El cuestionario de las lecturas. El reporte de la actividad experimental. La resolución de los problemas 8-15 del capítulo 22 del libro Física 2. Principios y problemas de Paul Zitzewitz, pág. 171.
Diseño de la estrategia didáctica: Mauricio Bravo Calvo, CCH Naucalpan. Diseño de la actividad experimental: Yuri Posadas Velázquez, CCH Oriente.
Benson H., University Physics, United States, John Wiley & Sons, 1996. Hecht, E., Física 2. Álgebra y trigonometría, México, International Thomson Editores, 2000.
Hecht, E., Física en perspectiva, México, McGraw-Hill, 1993. Hewitt, P., Física conceptual, México, Trillas, 1996. Holton, G. y Brush S. G., Physics, the Human Adventure, from Copernicus to Einstein and Beyond, United States, Rutgers University Press, 2001. Jones, E. y Childers, R., Física contemporánea, México, McGraw-Hill, 2001. Tipler, P., Física para la ciencia y la tecnología, España, Reverté, 2001. Yavorski, B. M. y Pinski, A. A., Fundamentos de física 1, URSS, Mir, 1983. Zitzewitz, P., Física 1. Principios y problemas, Colombia, McGraw-Hill, 1996.
Magnetismo OBJETIVOS Al final el estudiante será capaz de: 1. Describir el comportamiento de imanes en configuraciones sencillas. 2. Describir y comprender el resultado de la interacción entre dos imanes. 3. Relacionar los campos magnéticos con los imanes que los producen.
Física II. Unidad cinco
Aprendizajes: Representará con dibujos o diagramas el campo magnético producido por dipolos magnéticos, como el de un imán.
Imanes Campo magnético Líneas de fuerza del campo magnético Interacciones magnéticas
Realización de lecturas Elaboración de resúmenes Montaje de diseños experimentales Análisis de datos
Algunos minerales, como el hierro o el níquel, tienen la propiedad de atraer otros cuerpos especialmente de hierro. A esta propiedad se le conoce como magnetismo. A los objetos que presentan este comportamiento se les denomina imanes. Cuando se esparcen limaduras de
hierro sobre un imán, las propiedades magnéticas parecen manifestarse más evidentemente en determinadas zonas a las que se les conoce como polos magnéticos. Si se suspende un imán de un hilo se observa que uno de los polos siempre se orienta hacia el norte geográfico de la Tierra. Se le llama polo Norte (N) a aquel que queda orientado hacia el polo Norte geográfico y polo Sur (S) al que se orienta hacia el polo Sur geográfico. Cuando se rompe un imán por el centro se esperaría que los polos quedaran separados. Sin embargo, la experiencia demuestra que siempre se formarán dipolos Norte-Sur. Aunque se han llevado a cabo experimentos para aislar los polos magnéticos, hasta ahora los resultados no han sido concluyentes. De aquí que se pueda decir que los polos magnéticos de un imán no equivalen a las cargas eléctricas positivas y negativas. Cuando se acercan dos imanes se hace evidente la interacción entre ellos. Al aproximar dos imanes de barra acercando los polos iguales (N-N) o (S-S), la interacción es repulsiva; en cambio, al acercar polos diferentes (N-S), la interacción es atractiva. Se dice entonces, que los polos magnéticos de las mismas naturalezas se repelen y los de naturalezas diferentes se atraen. Al esparcir limaduras de hierro alrededor de un imán de barra, el patrón formado indica el campo magnético generado por el imán. El campo magnético B en un punto dado es tangente a la línea de campo correspondiente. La intensidad del campo magnético es proporcional al número de líneas que pasan a través de una unidad de área perpendicular al campo. (Por eso, B se denomina también como densidad de flujo magnético.) Debido a que los polos magnéticos no tienen existencia aislada, es decir, no existen los monopolos magnéticos, las líneas de campo son cerradas. En la figura 10.1 se observan algunas de estas líneas que se cierran en el interior del imán. Estas líneas siempre se dirigen del polo Sur hacia el Norte del imán.
Figura 10.1 Líneas cerradas de campo magnético
A diferencia de la facilidad para definir la intensidad del campo eléctrico, la del campo magnético no es tan sencilla, puesto que no se ha comprobado la existencia de los monopolos. Para llegar a una definición satisfactoria examinemos los siguientes hechos relativos a la forma en que un campo magnético afecta a una carga eléctrica: a) La fuerza sobre una partícula cargada es proporcional a su carga q y a su rapidez v; esto es, F ∝ qv. r b) Si la velocidad v de la partícula está dirigida a un ángulo θ respecto de las líneas de B , encontramos que F ∝ senθ.
Figura 10.2 Direcciones de la fuerza, el campo y la velocidad
Combinando estos resultados obtenemos,
F ∝ qv sen θ La fuerza también depende de la intensidad del campo. Si definimos al campo magnético como la constante de proporcionalidad, entonces la relación anterior se convierte en una igualdad:
F = qvB sen θ r r r c) La dirección de F es perpendicular a y B (ver figura 10.2). Estos resultados pueden ser adecuadamente incorporados en la definición de producto cruz (o vectorial):
r r r F = qv × B
De la ecuación 10.1 se puede ver claramente que F es siempre perpendicular a . Esta fuerza magnética no hace trabajo sobre una partícula y no puede ser usada para cambiar su energía cinética. En el Sistema Internacional la unidad de campo magnético es la tesla (T). Puesto que la tesla es una unidad muy grande, se usa con frecuencia el gauss (G). La equivalencia es: 1 T = 104 G La magnitud del campo magnético terrestre cerca de la superficie es de alrededor de 0.5 G, mientras que la intensidad en las proximidades de una barra magnética puede ser de 50 G.
• Proponga a sus alumnos el cuestionario 10.1. Discuta las ideas que propongan los estu-
diantes, pero no indique si son correctas o no.
• Lleve a cabo la secuencia didáctica imanes y magnetismo. Pida a sus alumnos con ante-
rioridad todos los materiales que no estén disponibles en el plantel. Discuta con sus estu diantes los resultados de los experimentos efectuados.
• Encargue la lectura “Imanes y magnetismo”.
• Pida resúmenes escritos y discuta con sus alumnos los contenidos de los mismos. • Afiance los aprendizajes obtenidos y resuelva las dudas exponiendo los puntos más rele-
vantes del tema en clase.
• Revise las respuestas a las preguntas que aparecen al final de esta estrategia en el libro para
el alumno. Las correctas son:
Eje de rotación Ecuador Eje magnético
Haga una recapitulación con los estudiantes sobre lo revisado sobre el tema. Discuta con ellos las observaciones y relaciones que se pueden establecer entre los conceptos, ideas y procedimientos revisados hasta el momento. Aplique el cuestionario 10.1. Compare las respuestas con las que usted tiene.
Considere para la evaluación 1. Los reportes de las lecturas y de las actividades experimentales. 2. Las respuestas dadas a las preguntas propuestas. 3. La resolución correcta del cuestionario 10.1.
Diseño de las actividades experimentales 10.2 y 10.3, Yuri Posadas Velázquez, CCH Oriente. Diseño de la estrategia didáctica: Mauricio Bravo Calvo, CCH Naucalpan.
11 orrientes eléctricas y magnetismo
Al final el estudiante será capaz de: 1. Comprender que una corriente eléctrica genera un campo magnético. 2. Relacionar el campo magnético con el campo eléctrico. 3. Construir un sencillo motor eléctrico en el que se apliquen los conceptos de la inducción electromagnética. 4. Comprender que la electricidad y el magnetismo son dos aspectos de un mismo fenómeno.
Aprendizajes: Comprenderá que toda corriente eléctrica constante genera un campo magnético estático y describirá el campo magnético formado en torno de un conductor recto con corriente eléctrica constante, así como el de una espira y una bobina. Describirá la fuerza de atracción o de repulsión que se observa entre dos conductores con corriente eléctrica constante y establecerá la dependencia de la fuerza de interacción magnética, entre los conductores con su separación. Describirá el funcionamiento de un motor eléctrico. Conocerá que un campo magnético estático ejerce una fuerza sobre una carga eléctrica cuando ésta se encuentra en movimiento en una dirección distinta a la de las líneas de campo.
Campo magnético Corrientes
Interacciones entre corrientes Interacciones entre corrientes y campos magnéticos
Lectura de textos Resolución de cuestionario Montaje de experimentos Uso de equipo de laboratorio Análisis de datos Establecimiento de conclusiones
Alrededor de 1820, un profesor danés llamado Hans Christian Oersted observó, durante una tormenta, que la aguja de una brújula se movía al producirse un rayo. Posteriormente, hizo pasar una corriente por un alambre recto que había colocado sobre una brújula, lo que ocasionó que la aguja cambiara de dirección notablemente. Oersted dedujo correctamente que una corriente eléctrica produce un efecto magnético. Una corriente en un conductor recto genera un campo magnético circular a su alrededor. Poco después del descubrimiento de Oersted, Biot y Savart, dos científicos franceses, anunciaron que B es proporcional al inverso de R, esto es, B 1/R. Posteriormente, se descubrió que el campo es proporcional a la corriente I. En unidades del SI esto se expresa como
Figura 11.1 Campo magnético producido por una corriente
μ0 I 2πR
Donde μ0 llamada constante de permeabilidad vale 4 X 10-7 Tm/A. Otro científico francés, André Marie Ampère demostró que dos alambres conductores de corriente interactúan entre sí. Lo que Ampère encontró fue que en dos alambres rectos paralelos que llevan corrientes I1 e I2 (figura 11.2) y están separados una distancia d, la fuerza sobre un tramo l2 del alambre 2 debido al campo magnético producido por el alambre 1 es F21 = I2l2 X B1 donde l2 está en la dirección de I2. Puesto que l2 es perpendicular a B1, Tenemos para el alambre 1 que la magnitud de la fuerza es
F21 = I 2 l 2 B1 = I 2 l 2
μ 0 I1 2πd
Figura 11.2 Interacción entre dos conductos paralelos
Se puede encontrar una expresión similar para F12 Se puede demostrar fácilmente que dos corrientes en la misma dirección se atraen entre sí y, al contrario, dos corrientes que fluyan en direcciones opuestas se repelen una a la otra. Este resultado se puede hacer extensivo a corrientes circulares: dos corrientes circulares paralelas y del mismo sentido se atraen y si son de sentido contrario se repelen. Si se observa la figura 11.3, correspondiente a corrientes circulares en el mismo sentido, la porción AB del conductor, por donde circula la corriente I1 atrae a la porción A´B´ del otro conductor puesto que la corriente I2, circula en el mismo sentido, mientras que repele a la porción C´D´por ser de sentido contrario.
I2 A´ B´
D´ C´
Figura 11.3 Interacción entre dos corrientes círculares en el mismo sentido
Aparentemente el efecto debería ser el mismo; no obstante, como la separación entre AB y A´B´ es menor que la de entre AB y C´D´, el efecto neto es de atracción. Esto puede ser extendido a todo el conductor 1, por lo que el resultado es que los conductores se atraen. Una explicación similar se puede dar para corrientes en sentidos opuestos.
Experimentalmente se ha encontrado que un campo magnético ejerce una fuerza sobre una corriente eléctrica colocada en él. Esta fuerza es la resultante de la fuerza aplicada sobre cada carga y aparece como una fuerza sobre el conductor. La fuerza magnética sobre una corriente es perpendicular a ésta (figura 11.4). Los experimentos realizados demuestran que la fuerza en general sobre un conductor está dada por
r r r F = IL × B
Figura 11.4 Fuerza magnética sobre una corriente
Cuando se coloca un circuito plano en un campo magnético, las fuerzas sobre los conductores que forman el circuito producen un torque que fuerza al circuito a situarse en un plano perpendicular al campo magnético. Considérese un circuito como el de la figura 11.5. Las fuerzas denotadas por F son iguales y opuestas y ejercen un torque sobre el circuito y tienden a moverlo hasta que quede perpendicular al campo magnético. El torque está dado por τ = I (Ld)B F
Figura 11.5 Circuito en campo magnético
Ahora bien, A = Ld, es el área del circuito. Por lo tanto, τ = IAB
Aunque 11.4 está dada para un circuito rectangular, es válida para cualquier forma geométrica que tenga el circuito, siempre que sea plano. Una aplicación importante del torque magnético es la del motor eléctrico. Básicamente un motor eléctrico de corriente continua consiste en un circuito que puede moverse en un campo magnético B. Mediante un dispositivo llamado colector, cada media vuelta se invierte el sentido de la corriente en la bobina (figura 11.6). El cambio se produce cuando el plano de la bobina es paralelo al campo, lo que produce un torque siempre con el mismo sentido, con movimiento variable debido a que el torque no es constante. Bobina Imán
Figura 11.6 Motor eléctrico
Que el profesor: • Pida a sus alumnos que discutan por equipo el cuestionario 11.1 y que argumenten sus
ideas, pero no mencione si son correctas o no.
• Realice junto con sus alumnos las actividades: “Experimento de Oersted”, “Bobinas desmag-
netizadoras y motor”.
• Solicite que realicen la lectura “Corrientes eléctricas y magnetismo”. • Pida que contesten el cuestionario indicado para la lectura. Discuta las respuestas y con-
clusiones a las que llegaron. Si es necesario, refuerce los conceptos con una exposición del tema en clase.
• Pida a sus alumnos que contesten el cuestionario 11.1. Compare las respuestas con las
Evalúe con base en lo siguiente: 1. El cuestionario de las lecturas. 2. El reporte de las actividades experimentales. 3. El cuestionario 11.1 contestado.
Diseño de las actividades experimentales 11.1 y 11.2. Yuri Posadas Velázquez, CCH Oriente. Actividad 10.3, tomada de: http:// tipnet.taranaki.ac.nz/~mfenton/index2.htm con autorización del autor, Michael Fenton, www.nexusresearchgroup.com Diseño de la estrategia didáctica: Mauricio Bravo Calvo, CCH Naucalpan.
Alonso, M. y Rojo, O., Física. Campos y ondas, México, Addison, Wesley Iberoamericana, 1987. Benson H., University Physics, United States, John Wiley & Sons, 1996. Hecht, E., Física 2. Álgebra y trigonometría, México, International Thomson Editores, 2000. Hecht, E., Física en perspectiva, México, McGraw-Hill, 1993. Hewitt, P., Física conceptual, México, Trillas, 1996. Holton, G. y Brush S. G., Physics, the Human Adventure, from Copernicus to Einstein and Beyond, United States, Rutgers University Press, 2001. Jones, E. y Childers, R., Física contemporánea, México, McGraw-Hill, 2001. Marroquín de la Rosa, Jorge D., Física. La gran aventura del pensamiento, vol 1, texto en fotocopias, s/f, s/e. Pople, S., Física razonada, México, Trillas, 1997. Robinson. P., Manual de laboratorio, México, Pearson, 1998. Tipler, P., Física para la ciencia y la tecnología, España, Reverté, 2001. Tippens, P., Física. Conceptos y aplicaciones, México, McGraw-Hill Interamericana, 2001. Wilson, Jerry D., Física, México, Prentice Hall Hispanoamericana, 1996. Yavorski, B. M. y Pinski, A. A., Fundamentos de física 1, URSS, Mir, 1983. Zitzewitz, P., Física 1. Principios y problemas, Colombia, McGraw-Hill, 1996.
Inducción electromagnética OBJETIVOS Al final el estudiante será capaz de:
1. Comprender que la electricidad y el magnetismo están íntimamente relacionados. 2. Comprender que la variación de un campo magnético produce una corriente eléctrica. 3. Comprender el funcionamiento de un generador y un transformador. 4. Construir un generador eléctrico sencillo en el que se apliquen los conceptos de la inducción electromagnética.
Aprendizajes: Describirá la generación de corriente eléctrica por la variación del campo magnético cerca de un conductor. Conocerá el funcionamiento y principales usos de un transformador. Comprenderá el funcionamiento de un generador eléctrico.
Ley de Faraday Ley de Lenz Flujo magnético Fuerza electromotriz inducida Corriente inducida Motores Generadores Transformadores
Investigación bibliográfica Montaje de experimentos Construcción de dispositivos Uso de equipo de laboratorio Análisis de datos Elaboración de conclusiones Resolución de cuestionarios Resolución de ejercicios de aplicación
La inducción electromagnética involucra dos tipos de fenómenos. El primero se refiere a una corriente inducida en un conductor que se mueve. El segundo tiene que ver con la generación de un campo eléctrico asociado a un campo magnético que depende del tiempo. El campo eléctrico inducido produce una corriente también inducida en un conductor. La inducción electromagnética explica el funcionamiento de generadores y transformadores y es vital para la propagación de las ondas electromagnéticas. La figura 12.1 muestra cómo se puede producir una corriente mediante el movimiento de un imán. Si se acerca el polo Norte de un imán a una espira, se produce una corriente; si se aleja, la corriente producida tendrá dirección contraria. Estas corrientes sólo existirán mientras el imán se mantenga en movimiento relativo respecto a la espira. La magnitud y la dirección de la corriente inducida dependerán de las velocidades relativas de la espira y el imán. I
Figura 12.1 Un imán en movimiento relativo respecto a una espira induce a una corriente
Si colocamos dos espiras cercanas entre sí, como lo muestra la figura 12.2, al cerrar el circuito primario el galvanómetro registrará una corriente que sólo durará unos instantes. Mientras la corriente en la espira primaria es estable, el medidor de corriente no indica ningún valor. Si se abre el interruptor, una nueva variación instantánea se registra, pero en sentido contrario. Este es básicamente el experimento llevado a cabo por Henry y Faraday. Otras maneras de inducir corriente involucran cambios en el área de la espira (deformando la espira en un campo magnético) y en la orientación (rotando una espira en un campo magnético).
Figura 12.2 Círcuito en campo magnético
Flujo magnético Para un campo magnético uniforme y una superficie plana, el flujo magnético φB, que intercepta a la superficie, se define como
r r Φ B = BA cos θ = B • A
Para B uniforme. La unidad para el flujo magnético en el Sistema Internacional es el weber (Wb). De 12.1 se puede observar que 1 T = 1 Wb/m2 Si el campo no es uniforme o la superficie no es plana, el flujo se define como
r r Φ B = ∫ B •dA
Ley de Faraday Para generar una corriente eléctrica es necesaria una fuerza electromotriz (fem). Faraday encontró que la fem inducida en un circuito es proporcional a la variación en el tiempo del flujo magnético. El enunciado de Faraday se expresa actualmente en los siguientes términos:
EE ∝ dΦ dt
La fem inducida a lo largo de cualquier trayectoria cerrada es proporcional a la razón de cambio en el tiempo del flujo magnético a través del área limitada por la trayectoria.
La fem inducida no está restringida a un punto en particular; más bien está distribuida a lo largo de la línea cerrada. La derivada de la ecuación (12.1) es
dΦ dB dA dθ = cos θ − BA sen θ A cos θ + B dt dt dt dt Los tres términos representan las contribuciones de las razones de cambio de B, A y θ respectivamente, a la razón de cambio del flujo. Cada término es aplicable a una de las situaciones descritas anteriormente.
Ley de Lenz En el inciso a) de la figura 12.3, cuando el imán se acerca a la espira, el flujo magnético (tomado como positivo) a través de la espira aumenta. La corriente inducida produce, a su vez, un campo magnético inducido Bind cuyo flujo (tomado como negativo) se opone a la variación en el del imán. La dirección de Bind es contraria a la del B debido al imán. En el inciso b) de la figura 12.3 la corriente inducida genera un campo cuyo flujo (tomado como positivo) se opone a la disminución en el flujo de B. En este caso, el campo magnético inducido apunta en la misma dirección del campo del imán, oponiéndose al alejamiento de éste. Este hecho se integra a la ley de Faraday mediante un signo negativo. La relación de proporcionalidad en la ecuación 12.3 se convierte en una ecuación con una constante de proporcionalidad que depende del sistema de unidades usado. En el SI la constante vale 1. Podemos escribir la ley de Faraday para la inducción electromagnética como (12.4)
E = – dΦ dt
Figura 12.3 Los flujos inducidos se oponen a los cambios en los flujos externos según la ley de Lenz
Si reemplazamos la espira por un solenoide con N vueltas, el flujo a través de cada vuelta es el mismo, por lo tanto, tendrá la misma fem inducida. Puesto que todas la fems tienen el mismo sentido, se consideran en serie. De aquí se sigue que la fem inducida en un solenoide con N vueltas es
E = –N dφ dt
donde φ es el flujo a través de cada vuelta. Veamos ahora de dónde surge la fem inducida. La fem se define como el trabajo hecho por una fuente para hacer que una carga unidad complete un circuito cerrado.
r Wne 1 r = ∫ F • dl q q
donde el subíndice “ne” se refiere al trabajo hecho por una fuerza no electrostática. En presencia de campos eléctrico y magnético, la fuerza total sobre una partícula cargada está dada por la siguiente expresión
r r r F = q(E + rv × B )
Por eso, la fem inducida puede ser escrita como
r r + rv × B ) • dl
La ecuación r r 12.8 nos indica los factores que contribuyen a la fem inducida. El primer término, ∫ E • dl , representa un campo eléctrico inducido que restá asociado con un campo magr r nético dependiente del tiempo. El segundo término, ∫ (v × B ) • dl , tiene que ver con un movimiento relativo al campo magnético y es conocido como fem de movimiento. Como se puede ver, la ley de Faraday conjunta dos fenómenos distintos. Ambos pueden presentarse en una situación dada, pero se pueden considerar por separado.
Generadores y transformadores Un dispositivo en el que se aplica la inducción electromagnética es el generador que básicamente consiste de un solenoide con N vueltas que gira con velocidad angular ω en un campo magnético externo que es estable. La figura 12.4 muestra una vista de una de las espiras. Si suponemos θ = 0 al tiempo t = 0, entonces el flujo es Φ = BA cos (ωt) La fem inducida es
EE = − N
dΦ = NABω sen(ωt ) dt
que puede ser escrita como E = E0 sen (ωt)
Figura 12.4. Esquema de un generador
Mientras el solenoide gira, la fem varía de modo sinusoidal; el signo se alterna con una amplitud o valor pico de, E0 = NABω
como se muestra en la figura 12.5. Observe que la fem pico ocurre en el instante en el que el flujo a través de la bobina es cero. La salida alterna de la bobina alimenta a dos anillos. Cuando se conecta un circuito al generador existe una corriente alterna que invierte su dirección periódicamente. E E0
Figura 12.5 Fem alterna de una bobina giratoria en un campo magnético
El transformador es un dispositivo que puede elevar o reducir el voltaje de CA. Para reducir las pérdidas por calor en las líneas de transmisión, la energía eléctrica es transmitida a un voltaje alto (tal vez 500kV). A los consumidores la energía les es entregada a bajo voltaje (120 o 220V). Muchos dispositivos electrónicos que se conectan a la red eléctrica necesitan un transformador. La figura 12.6 muestra un esquema de transformador que consiste de dos bobinas enrolladas alrededor de un núcleo de hierro. La bobina primaria, conectada a la fuente de CA, tiene N1 vueltas, mientras que la bobina secundaria tiene N2 vueltas. El núcleo de hierro sirve para incrementar el flujo y también para asegurar que todo el flujo de una bobina atraviesa la otra. Las fems que aparecen en el primario y el secundario son
EE11 = − N1
E22 = − N 2 E
donde Φ es el flujo a través de una espira. Comparando ambas fuerzas electromotrices, encontramos E1 = N1 (2.12) E2 = N2 La razón de las fems en el primario y el secundario es igual a la razón entre los números de vueltas. Ajustando estas últimas, la fem secundaria puede ser “elevada” o “reducida”. Si la resistencia de los alambres en el circuito primario es despreciable, el voltaje V1 a través de la primaria es igual a la fem de la fuente, E1, en todo momento. De igual modo, E2 = V2.
Figura 12.6 Esquema de un transformador
Que el profesor: • Pida a sus alumnos que discutan el cuestionario 12.1 y que argumenten las ideas que
generen, pero no mencione las respuestas correctas.
• Realice junto con sus alumnos la secuencia de actividades experimentales “Imán a través
de una bobina”, “Generador de cuerda”, “Experimento de Faraday y Generador”. Promueva el intercambio de ideas entre los equipos; discuta con ellos sus observaciones y les solicite sus conclusiones.
• Encargue la lectura “Inducción electromagnética”. Verifique que resuelvan el cuestionario
adjunto y promueva la discusión entre los equipos sobre sus respuestas.
• Aclare dudas y complemente la información con una exposición del tema en clase. • Haga una recapitulación con los estudiantes sobre lo revisado acerca el tema. Discuta con
Solicite a sus estudiantes que contesten el cuestionario 12.1. Discuta sus respuestas y compárelas con las correctas.
Para la evaluación tome en cuenta todas las actividades realizadas. Considere:
El cuestionario 12.1 respondido en forma correcta. El cuestionario de las lecturas. Los reportes de las actividades experimentales. La resolución de los ejercicios 13-1 a 13-5 del capítulo 13 del libro Física. Campos y ondas de M. Alonso y O. Rojo, págs. 195-196.
Actividades 11.1, 11.2 y 11.4 presentadas durante el TRED, mayo 2001. Actividad 11.3 propuesta por José Morales, CCH Oriente, Tomada de Wilson, Jerry D. Física, México, Prentice Hall Hispanoamericana,1996. Actividad 11.5, adaptada de: http:// tipnet.taranaki.ac.nz/~mfenton/index2.htm. Con autorización del autor, Michael Fenton, www.nexusresearchgroup.com Diseño de la estrategia: Mauricio Bravo Calvo, CCH Naucalpan, excepto la actividad “Generador de cuerda”, que fue adaptada de P. Robinson. Manual de laboratorio, México, Pearson, 1998.
Alonso, M. y Rojo, O., Física. Campos y ondas, México, Addison, Wesley Iberoamericana, 1987. Benson H., University Physics, United States, John Wiley & Sons, 1996. Hecht, E., Física 2. Álgebra y trigonometría, México, International Thomson Editores, 2000. Hecht, E., Física en perspectiva, México, McGraw-Hill, 1993. Hewitt, P., Física conceptual, México, Trillas, 1996. Holton, G. y Brush S. G., Physics, the Human Adventure, from Copernicus to Einstein and Beyond, United States, Rutgers University Press, 2001. Jones, E. y Childers R., Física contemporánea, México, McGraw-Hill, 2001. Marroquín de la Rosa, Jorge D., Física. La gran aventura del pensamiento, vol. I, texto en fotocopias, s/f, s/e. Pople, Stephen, Física razonada, México, Trillas, 1997. Robinson. P., Manual de laboratorio, México, Pearson, 1998. Tipler, P., Física para la ciencia y la tecnología, España, Reverté, 2001. Tippens, P., Física. Conceptos y aplicaciones, México, McGraw-Hill, 2001. Wilson, Jerry D., Física, Prentice Hall Hispanoamericana, México, 1996. Yavorski, B. M. y Pinski, A. A., Fundamentos de física 1, URSS, Mir, 1983. Zitzewitz, P., Física 2. Principios y problemas, Colombia, Mc Graw-Hill, 1996.
13 Ondas electromagnética OBJETIVOS Al final el estudiante será capaz de: 1. Verificar la existencia de las ondas electromagnéticas. 2. Comprender que una onda electromagnética transmite energía. 3. Utilizar la energía transportada por una onda electromagnética para hacer funcionar un radio sin necesidad de corriente eléctrica.
A LAS QUE APOYA :
Aprendizajes: Aprenderá que cuando un campo magnético varía se crea un campo eléctrico y cuando cambia un campo eléctrico se genera un campo magnético. Describirá el espectro de ondas electromagnéticas e identificará a la luz visible como parte de él. Conocerá que la frecuencia de una onda electromagnética es la frecuencia del campo oscilante que la causa. Conocerá que las ondas electromagnéticas transportan energía. Describirá algunos usos y aplicaciones de las ondas electromagnéticas.
Onda electromagnética Campo eléctrico Campo magnético Movimiento de cargas Circuitos Bobinas Antenas Elementos de circuitos
Investigación bibliográfica Lectura de textos Elaboración de resúmenes Construcción de circuitos Construcción de bobinas Montaje de experimentos Análisis de datos Elaboración de conclusiones
Sabemos que un campo eléctrico variable produce un campo magnético y viceversa. Cuando los dos campos varían con el tiempo se produce un campo electromagnético. Cuando en un lugar en el espacio ocurre una perturbación en un campo electromagnético, esa perturbación se propaga por todo el espacio constituyendo una onda electromagnética. Las dos propiedades más importantes de las ondas electromagnéticas son la perpendicularidad y la mutua regeneración. La primera implica que siempre que un campo magnético cambia, se produce un campo eléctrico perpendicular a la dirección de cambio. Lo mismo ocurre a la inversa. Si ocurre una perturbación en un campo eléctrico, se producirá uno magnético también perpendicular a la dirección de la perturbación del primero. Esta propiedad de perpendicularidad es la que define el que las ondas electromagnéticas sean transversales (figura 13.1). Z
E (campo eléctrico) C velocidad de propagación x
B (campo magnético) y
Figura 13.1 Propagación de una onda electromagnética
La propiedad de mutua regeneración se refiere a que cada vez que un campo eléctrico cambia, produce un campo magnético que también es variable y produce, a su vez, un campo eléctrico. Esto da por resultado que en una onda electromagnética los campos eléctrico y magnético estén acoplados y dependan uno de otro. Se ha comprobado experimentalmente que una onda electromagnética se propaga en el vacío con una rapidez c = 2.9979 X 108 m/s
Esta velocidad es igual a la de la luz por lo que se considera que la luz es una onda electromagnética. A partir de las ecuaciones de Maxwell se puede demostrar que la velocidad de propagación c está dada por
De acuerdo con el pensamiento del siglo XIX, las constantes μ0 y ε0 se referían a la propiedades del éter, el medio a través del cual se suponía que las ondas electromagnéticas se propagaban. Actualmente, se sabe que la idea del éter no es necesaria dado que las ondas electromagnéticas no requieren de un medio material para propagarse. De manera que las constantes antes mencionadas se asignan al vacío. Sin embargo, cuando viajan a través de una sustancia, los campos interactúan con las cargas de los átomos del medio. La intensidad de la interacción está relacionada con la permitividad ε y la permeabilidad μ de la sustancia. Como resultado, la velocidad de la luz se reduce de c a 1/ με. En una onda electromagnética plana, las magnitudes del campo eléctrico y del campo magnético están relacionadas por la expresión (13.2)
Cuando hablamos de una onda plana armónica, los campos oscilan en fase, como se puede ver en la figura 13.1. La onda está polarizada en un plano. Por definición, el plano de polarización corresponde al plano de oscilación del campo eléctrico. Si λ es la longitud de onda y f es la frecuencia de una onda electromagnética plana, la velocidad de propagación estará dada por la expresión c=λf
Las ondas electromagnéticas transmiten ímpetu y energía, como podemos percibir en la luz solar o en el calor que ésta produce. Deduciremos una expresión por medio de la cual la energía se transporta por una onda electromagnética. Las densidades de energía para los campos eléctrico y magnético en el vacío están dadas por las expresiones:
1 ε0E2; 2
B2 2μ 0
Dado que E = cB = B / μ0ε 0 para una onda electromagnética, los valores instantáneos de estas densidades de energía son iguales. La densidad total de energía u = uE + uB, es entonces
u = ε 0E 2 =
B2 = μ0
ε0 EB μ0
Explicación del dispositivo Radio El circuito básico para un receptor de radiación electromagnética de amplitud modulada consiste de un circuito oscilante RLC, al cual se le ha incorporado una antena aérea, A, una toma de tierra T, un diodo de germanio de punta de contacto, D, un capacitor, opcional, a la salida del diodo, C*, y unos auriculares de alta impedancia, O (figura 13.2). La antena aérea junto con la tierra actúan como un generador de corriente alterna de frecuencia dada por
de corriente en fase con la corriente en el circuito LC ideal. D
T Figura 13.2 Diagrama del circuito para el radio
La antena en sí es un circuito oscilante RLC con parámetros distribuidos que captura la energía de la radiación electromagnética de amplitud de tensión modulada, cediéndola al circuito LC (figura 13.3). Podemos considerar dos tipos de acoplamiento entre la antena y el circuito oscilante LC: inductivo y capacitivo. A
Figura 13.3 Antena con parámetros distribuidos
Si el acoplamiento entre la antena y la bobina es inductivo, la inductancia de la antena, LA, inducirá corriente en la bobina del circuito de inductancia L, es decir, actuará como un transformador con núcleo de aire de frecuencia (figura 13.4).
T Figura 13.4 Circuito con antena cuyo acoplamiento es inductivo
Si el acoplamiento es capacitivo, la capacitancia de la antena CA, se carga y descarga a la frecuencia
alimentando al circuito oscilante con corriente en fase con su corriente natural (figura 13.5). Así, los acoplamientos entre antena y circuitos reales pueden ser: el simple conectar la antena al circuito, conectarla mediante una bobina o conectarla mediante un capacitor. Debido a que la antena receptora es un oscilador electromagnético natural, oscilará al recibir la energía de la radiación electromagnética generada por otra antena emisora a la misma frecuencia.
1N34 470pf
Figura 13.5 Circuito con antena cuyo acoplamiento es capacitivo
Idealmente, la antena aérea usada debe ser un múltiplo entero de la cuarta parte de la longitud de onda de la radiación electromagnética viajando a la velocidad de la luz a una frecuencia
Dicha antena podrá servir para las longitudes de onda menores a la longitud de onda natural de la antena indicada en el párrafo anterior. Los circuitos de antena, tanto emisora como receptora, deben incluir conexión a la tierra física, dado que los parámetros RLC de la antena aérea se hallan distribuidos respecto de la tierra física. Analicemos ahora el papel del diodo detector y del capacitor C*. El diodo de germanio de la punta de contacto actúa como una válvula que deja pasar sólo corriente eléctrica positiva de frecuencia
dicha corriente cargará al capacitor C*, con lo cual amortiguaremos (filtraremos) la radiofrecuencia f indicada, quedando ahora sólo la frecuencia de variación de la tensión modulada. La descarga del capacitor C* dará la corriente suficiente para hacer funcionar unos auriculares de alta impedancia (20 ohm). Una manera de aumentar la tensión dada a los auriculares es conectar dos diodos en sentidos invertidos en los extremos del circuito oscilante.
Que el profesor: • Proponga el cuestionario 13.1, discuta con sus alumnos sus ideas, pero no mencione las
• Pida a los alumnos que lleven a cabo la actividad experimental “Radio”. • Pida a sus alumnos que lleven a cabo la lectura “Ondas electromagnéticas” y que realicen
un resumen de la misma. Discuta con ellos sobre sus conclusiones acerca de la lectura.
• Solicite a sus estudiantes que realicen una investigación bibliográfica sobre la forma en
la que las emisiones de radio y televisión son captadas. Discuta con ellos sus conclusiones, aclare sus dudas y, de ser necesario, amplíe el tema en clase.
• Aplique el cuestionario 13.1. Discuta con sus estudiantes sus respuestas y compárelas
con las correctas que usted proporcionará.
El cuestionario 13.1 respondido correctamente. Los resúmenes de la lectura y la investigación bibliográfica. El reporte de la actividad experimental, incluyendo la construcción del dispositivo. La resolución de los ejercicios 1- 4 del capítulo 19 del libro Física. Campos y ondas de Marcelo Alonso y Onofre Rojo.
Diseño y explicación del dispositivo: Eduardo Escárcega Pliego, CCH Sur. Diseño de la estrategia didáctica: Mauricio Bravo Calvo, CCH Naucalpan. Diseño de la actividad experimental: Mauricio Bravo Calvo, CCH Naucalpan.
Alonso, M. y Rojo, O., Física. Campos y ondas, México, Addison, Wesley Iberoamericana, 1987. Benson H., University Physics, United States, John Wiley & Sons, 1996. Escárcega P. Eduardo A., Notas sobre un receptor de radio de amplitud modulada, TRED, mayo 2001. Hecht, E., Física 2. Álgebra y trigonometría, México, International Thomson Editores, 2000. Hecht, E., Física en perspectiva, México, McGraw-Hill, 1993. Hewitt, P., Física conceptual, México, Trillas, 1996. Holton, G. y Brush S. G., Physics, the Human Adventure, from Copernicus to Einstein and Beyond, United States, Rutgers University Press, 2001. Jones, E. y Childers R., Física contemporánea, México, McGraw-Hill, 2001. Marroquín de la Rosa, Jorge D., Física. La gran aventura del pensamiento, vol. I, texto en fotocopias, s/f, s/e. Pople, Stephen, Física razonada, México, Trillas, 1997. Robinson. P., Manual de laboratorio, México, Pearson, 1998. Tipler, P., Física para la ciencia y la tecnología, España, Reverté, 2001. Tippens, P., Física. Conceptos y aplicaciones, México, McGraw-Hill, 2001. Wilson, Jerry D., Física, Prentice Hall Hispanoamericana, México, 1996. Yavorski, B. M. y Pinski, A. A., Fundamentos de física 1, URSS, Mir, 1983. Zitzewitz, P., Física 2. Principios y problemas, Colombia, McGraw-Hill, 1996.
14 Física contemporánea OBJETIVOS Al final el estudiante será capaz de: 1. Describir algunos fenómenos básicos relacionados con la física del siglo XX. 2. Realizar algunos cálculos relativos al movimiento de cuerpos celestes.
A LA QUE APOYA
Aprendizajes: Indicará fenómenos físicos que la física clásica no pudo explicar. Describirá el efecto fotoeléctrico. Describirá algunos espectros de emisión y absorción. Empleará el modelo atómico de Bohr para explicar los espectros de emisión y absorción. Conocerá el comportamiento dual de los electrones. Describirá algunas aplicaciones y contribuciones de la física moderna al desarrollo científico y tecnológico. Describirá los procesos de fisión y fusión. Citará las principales aplicaciones de los isótopos radiactivos y su impacto en la sociedad. Conocerá los modelos actuales del origen y evolución del universo.
Radio atómico Decaimiento radioactivo Espectros atómicos Constante de Planck Efecto fotoeléctrico Gran explosión Expansión del universo Recesión galáctica Ley de Hubble
Montaje de experimentos Construcción de dispositivos Análisis de datos Observación de movimientos de cuerpos celestes
INTRODUCCIÓN Esta sección se presenta con los experimentos tales y como se recogieron. Los temas abarcados son varios y corresponden a los programas de las asignaturas. Dada la diversa formación de los profesores, es muy probable que los conceptos involucrados en esta unidad no hayan sido parte de la formación de los docentes. Por ello, debido al interés por los fenómenos y conceptos manejados en esta rama de la física, se decidió incluir la mayor cantidad posible de actividades experimentales a las que se les hicieron cambios menores solamente en aras de mantener la uniformidad con el resto de la obra.
Mecánica cuántica • • • •
Espectroscopia Efecto fotoeléctrico a la Hallwasch Medición de la constante de Planck Transmisión de información con haz láser (aplicación tecnológica de los trabajos de Marconi y Hertz)
Física nuclear • Medición indirecta del radio de un círculo (una analogía del experimento de dispersión de Rutherford para determinar el tamaño del núcleo atómico). • Juego de dados (curva de decaimiento radioactivo)
Cosmología • • • •
Recesión galáctica y edad del universo Universo unidimensional Universo bidimensional Centro cósmico
Experimento de Rutherford (1911) El experimento de Rutherford consistió básicamente en bombardear una lámina de oro muy delgada con partículas alfa procedentes de una fuente de polonio. Las trayectorias de las alfa
se registraron en una pantalla de sulfuro de zinc colocada alrededor de la lámina, tal como lo indica la figura 14.1. Partículas alfa desviadas Hoja de oro
Fuente radiactiva Haz de partículas alfa Pantalla de sulfuro de zinc
Figura 14.1 Experimento de Rutherford
El espesor del también llamado pan de oro era de unos cuantos cientos de átomos. La mayor parte de los proyectiles atravesó la lámina en línea recta, una pequeña fracción se desvió, y unas cuantas alfas prácticamente rebotaron. La explicación de estos resultados dio origen al modelo de átomo nuclear: el átomo debía contener un núcleo pequeño en tamaño que concentra toda la carga positiva y casi toda la masa. Alrededor del núcleo se encontraba una atmósfera homogénea negativa. De acuerdo con esta visión, el átomo está prácticamente vacío.
Desintegración radiactiva Muchos elementos conocidos están constituidos por átomos cuyos núcleos son inestables, lo que ocasiona que sufran cambios de manera espontánea y repentina. Estos cambios dan origen a la emisión de una o más partículas muy energéticas. A este fenómeno se le conoce con el nombre de desintegración radiactiva. Los átomos radiactivos pueden emitir partículas alfa, beta o rayos gamma. Las partículas alfa están formadas de dos protones y dos neutrones —un núcleo de helio. La emisión de una partícula alfa transmuta al átomo, puesto que disminuye la masa atómica A en cuatro unidades (la masa atómica está dada por la suma de protones y neutrones del núcleo) y el número atómico Z en dos (el número atómico está dado por el número de protones). Las partículas beta son electrones que no existen en el núcleo del átomo, sino que se originan en la desintegración de un neutrón (resultado de una interacción nuclear débil) que al transformarse en protón crea un electrón (y un antineutrino). Cuando se emite una partícula beta, se forma un átomo con el número atómico aumentado en uno, en tanto que la masa atómica permanece prácticamente sin cambios, ya que la masa del electrón emitido es pequeñísima en comparación con la del núcleo como un todo. La radiación gamma es de la misma naturaleza que la de la luz visible, sólo que con mucho más energía. En la emisión de un rayo gamma por un núcleo, el átomo no se transforma, aunque pierde una gran energía. Es por eso que en una muestra radiactiva el número de átomos originales disminuye con el tiempo. La relación entre la disminución de los átomos y el tiempo se representa como una curva exponencial decreciente, en la que es fundamental la llamada vida media del elemento, que depende del ele-
mento radiactivo y es el tiempo necesario para que el número inicial de átomos de la muestra se reduzca a la mitad. Las vidas medias de sustancias radiactivas cubren un intervalo muy amplio de valores: desde fracciones de segundo hasta miles de millones de años. Dada la naturaleza de la ley de desintegración radiactiva no se puede decir nada acerca de cómo van a comportarse los átomos individuales: no hay manera de saber cuándo va a decaer un átomo, es un hecho que ocurre completamente al azar. Es posible, en cambio, predecir el comportamiento radiactivo de muchos átomos. De aquí se sigue que sea posible calcular la probabilidad de que un núcleo radiactivo de un elemento dado decaiga en una unidad de tiempo. La unidad para medir la intensidad radiactiva es la rapidez de decaimiento, la unidad en el SI para esta cantidad es el becquerel (Bq), que mide las desintegraciones ocurridas en un segundo. Si llamamos N al número de átomos que tenemos en una muestra de material radiactivo en un instante determinado, podemos suponer, dada la naturaleza probabilística de la radiactividad, que el número de átomos que se desintegran es proporcional al intervalo dt en el que ocurre la desintegración y a N. Puesto que la desintegración disminuye N, el cambio en N es dN = –λN N
en donde lambda es la constante de desintegración del elemento radiactivo y es, también, la probabilidad de que un átomo se desintegre en la unidad de tiempo. Reagrupando términos tenemos, dN = –λdt N Integrando,
lnN = –λt+ C
Si pasamos esta ecuación a la forma exponencial obtenemos es decir,
N = e-λt+ C = eC e –λt N = N0 e-λt
El tiempo de vida media τ es el recíproco de la constante de desintegración. τ= 1 λ Este valor es similar a la constante de tiempo en la descarga de un capacitor e indica que a este tiempo la cantidad de átomos se ha reducido a 37 por ciento. La vida media es el tiempo que tarda la muestra en reducirse a la mitad y está dada por la siguiente expresión: T1/2 = ln 2 λ
En relación con el juego de dados Mediante este juego se puede simular el decaimiento radiactivo. Cada dado representa un átomo. Algunas consideraciones que deben comentarse con los alumnos son: • El núcleo de un elemento al transformarse en otro, deja de ser el elemento original, se desintegra; el dado que cae en el número elegido desaparece del juego: se “desintegra”. • Dada la constante radiactiva se puede obtener el modelo teórico. En el caso de los dados los razonamientos son similares y se llega a un resultado semejante. Hagamos el ejercicio: si en lugar de N usamos V y para lambda usamos la probabilidad 1/6, la ecuación diferencial será dV = – 1 dt V 6 lo que conduce a
V = V0 e − 6 t 1
y cambiando a base diez V = V010-0.079t que es la misma ecuación obtenida con razonamientos algebraicos. A partir de las curvas exponenciales obtenidas los alumnos pueden medir la vida media y corroborar el resultado teórico obtenido en el documento para el alumno. Pueden darse cuenta también que, a medida que aumenta el número de dados, los puntos experimentales se ajustan cada vez más a las curvas trazadas.
Sobre los espectros El comportamiento de la luz a través de un prisma o una rejilla de difracción, produjo imágenes de colores distintos a las que se les denominó espectros. Cuando se hace pasar una descarga eléctrica a través de un tubo con gas de un elemento puro, los espectros producidos ya no son continuos, como el de la luz del Sol, sino que son líneas paralelas, cada una de las cuales es la proyección con distinto ángulo de la línea de luz incidente. Este conjunto de líneas espectrales es propio de cada elemento. Esta particularidad permite identificar un elemento por su espectro. De hecho, varios elementos fueron identificados por primera vez porque sus espectros no coincidían con los de ninguno de los hasta entonces conocidos. Las singularidades de los espectros generaron la idea de que su origen debía estar determinado por la estructura del átomo. Los modelos atómicos que surgieron posteriormente tenían como una de las pruebas a superar el explicar satisfactoriamente la existencia de los espectros.
Hoy se sabe que las líneas espectrales de un elemento cualquiera se explican a partir de las transiciones entre diferentes niveles energéticos de electrones en átomos que han sido excitados. Cuando un electrón sufre una colisión por otro o ha absorbido un fotón, salta a un nivel permitido de mayor energía. El regreso a un nivel permitido menos energético origina un fotón que produce una luz de frecuencia característica que está relacionada con la diferencia de energías entre el nivel inicial y el final.
Del efecto fotoeléctrico Transformar la luz del Sol en energía eléctrica es una extraordinaria posibilidad de obtener energía limpia y relativamente barata que reduzca el consumo de combustibles fósiles, que por definición son altamente contaminantes. Esta posibilidad surge del fenómeno observado consistente en la existencia de materiales que, al momento de recibir un haz de luz, generan un flujo de electrones. En el curso de los experimentos que lo llevaron a producir por vez primera ondas electromagnéticas, el físico alemán Heinrich Rudolf Hertz (1857 - 1894) notó que las chispas saltaban con mayor facilidad entre los electrodos cuando eran iluminados por la luz violeta del destello. Hertz llegó a la conclusión de que la parte ultravioleta de la luz, desprendida durante sus destellos era la causante del efecto. Reportó el fenómeno, pero no le dedicó más tiempo, lo nombró efecto fotoeléctrico. Wilhem Hallwachs (1859-1922), encontró que cuando se ilumina una placa de zinc con luz ultravioleta se carga positivamente. Philipp Eduard Antón Von Lenard (1862-1947) obtuvo evidencia de que las partículas cargadas liberadas de los materiales por medio de luz eran electrones. Lenard observó características en el fenómeno que en ese momento no tenían explicación: a) Al aumentar la intensidad de iluminación del material, se incrementa la corriente que fluye; no obstante, la energía de los electrones no varía. b) Luces de diferentes frecuencias pueden producir efectos fotoeléctricos, pero para cada material hay una frecuencia, ahora llamada umbral, debajo de la cual el fenómeno desaparece.
Luz azul incidente Placa emisora
Placa recolectora
vacío Los electrones pegan en la placa recolectora
amperímetro batería
c) La energía de los electrones emitidos es proporcional a la frecuencia de la luz incidente sobre el material.
Potencial del frenado
Pendiente = h
vo para A
Función de trabajo φ = hvo vo para B
En 1905 Albert Einstein (1879-1955) presentó un trabajo sobre radiación en una cavidad. De este trabajo surgió la idea de que la radiación misma está cuantizada. Inmediatamente aplicó esta idea al efecto fotoeléctrico. La luz está compuesta por pequeños paquetes de energía que le dan una imagen “molecular”. Esos paquetes son cuantos de energía hv , en donde v es la frecuencia del haz. Al chocar contra un átomo, parte de su energía —tal vez toda— se pasará a alguno de sus electrones. Debido a esto, el electrón se acelera y se escapa, pero invierte una parte W de la energía que obtuvo, en zafarse del amarre coulombiano que lo mantiene en el átomo. De aquí que la energía máxima Em, que llevará el electrón será: En donde
Em = hv –ϕ Em = 1 mv2 2
A la energía ϕ requerida para arrancar al electrón se le conoce como función de trabajo. A partir de esto podemos determinar la frecuencia umbral. Tomando Em igual a cero, dicha frecuencia estará dada por ϕ v= h Al paquete de onda o cuanto de luz G. N. Lewis en 1926 lo llamó fotón. Con este descubrimiento Einstein le regresó a la luz el carácter que Newton le había dado tres siglos antes, es decir, el carácter corpuscular.
Cosmología Hasta hace unos cientos de años, el Sistema Solar y el universo eran equivalentes para los científicos, de tal modo que el descubrimiento de que la Tierra no es el centro del Sistema Solar fue un importante paso en el desarrollo de la cosmología. A principios del siglo XX Shapley estableció que el Sistema Solar estaba más bien lejos del centro de la galaxia. Para 1920 el escenario estaba listo para los descubrimientos observacionales que condujeron al modelo del Big Bang (Gran Explosión). En 1929 Hubble publicó un documento en el que decía que las velocidades radiales de las galaxias son proporcionales a su distancia. El corrimiento hacia el rojo de una galaxia es una medida de su velocidad radial, que puede ser medido usando un espectrógrafo para determinar el efecto Doppler. La gráfica de abajo muestra los datos obtenidos por Hubble en 1929: la pendiente de la línea es 464 km/s/Mpc, conocida ahora como la constante de Hubble, Ho. Puesto que ambos, kilómetros y Megaparsecs (1 Mpc = 3.086 X 1024 cm), son unidades de distancia, las unidades simplificadas de Ho son [tiempo -1], y la conversión está dada por 1/Ho = (978 Giga años)/(Ho en km/s/Mpc). Por eso, el valor de la constante de Hubble es equivalente aproximadamente a dos Gigaaños. Debido a que esta cantidad se acerca a la edad del universo, y sabemos que la edad de la Tierra es mayor de dos mil millones de años, el valor de Hubble para Ho condujo a un escepticismo considerable acerca de los modelos cosmológicos que dio lugar al modelo del estado estacionario.
Distancia (Mpc)
Sin embargo, trabajos posteriores dieron cuenta de que Hubble había confundido dos clases distintas de variables cefeidas usadas para calibrar distancias y también que lo que Hubble pensó eran estrellas brillantes de galaxias lejanas eran en realidad regiones relativamente cercanas. Se han hecho ajustes que han llevado a disminuir el valor de la constante de Hubble, Algunos investigadores sitúan el valor de Ho alrededor de 68 a 78 km/s/Mpc, mientras que otros lo colocan en 65 ± 8 km/s/Mpc. Con estos valores para Ho, la “edad” 1/Ho es 15 Giga años. Los datos observacionales, como los de la gráfica de abajo, proveen de una sólida confirmación de la ley de Hubble: v = dD = H*D dt
La línea en esta gráfica tiene una pendiente de 64 km/s/Mpc. Puesto que medimos la velocidad radial usando el corrimiento Doppler, con frecuencia se llama el corrimiento hacia el rojo. El corrimiento hacia el rojo z se define como: 1 + z = λ (observada)/ λ (emitida) donde λ es la longitud de onda de una línea del espectro de un objeto. Sabemos de la relatividad que el corrimiento hacia el rojo está dado por
v c 1+ z = v 1− c 1+
así, v = cz + ...
El subíndice "0" en H0 indica el valor actual de una cantidad variable con el tiempo. Puesto que 1/H0 es aproximadamente la edad del universo, el valor de H depende del tiempo. Otra cantidad con tal tipo de subíndice es to, la edad del universo. La ley lineal de corrimiento hacia el rojo encontrada por Hubble es consistente con la visión copernicana del universo: nuestra posición no es especial. La velocidad de recesión es simétrica: si A ve que B tiene el efecto de recesión, entonces B observa que A lo tiene como se muestra en el siguiente diagrama Te estás alejando
La ley de Hubble define un sistema de referencia especial en cualquier punto del universo. Un observador en movimiento en la dirección del flujo de Hubble observará corrimientos hacia el azul enfrente, mientras que medirá corrimientos al rojo detrás, en lugar del mismo corrimiento al rojo proporcional a la distancia en todas las direcciones. Por eso, podemos medir nuestro movimiento con respecto al flujo de Hubble, el cual también es nuestro movimiento respecto del universo observable. Se puede definir un observador que esté en reposo en este sistema especial de referencia. Nuestro Sistema Solar no sería de este tipo. Tenemos una velocidad de 370 km/s relativa al universo observable. El grupo local de galaxias en donde se encuentra la Vía Láctea, parece moverse a 600 km/s con relación al universo observable. Hubble también midió el número de galaxias en diferentes direcciones y con distintos brillos en el cielo. Encontró aproximadamente el mismo número de tenues galaxias en todas direcciones, aún cuando hay un exceso de galaxias brillantes en la parte norte del cielo. Cuando una distribución es la misma en todas direcciones, es isotrópica. Cuando buscó galaxias con flujos más brillantes que F/4 encontró aproximadamente ocho veces más galaxias de las que había contado con brillos mayores que F. Puesto que un flujo cuatro veces menor implica doble distancia, y por lo tanto un volumen de detección ocho veces mayor, resulta que el universo es prácticamente homogéneo a gran escala. Obviamente, el universo no es realmente homogéneo e isotrópico, contiene regiones densas como la misma Tierra, pero puede ser considerado estadísticamente homogéneo e isotrópico. Recientemente se han encontrado fluctuaciones de densidad fraccional en el universo cercano pero a gran escala el universo tiende a alisarse. La evidencia de un universo isotrópico y homogéneo se reforzó después de que Penzias y Wilson anunciaron el descubrimiento de la Radiación de Fondo (RF) en 1965. Ambos observaron un exceso de flujo a una longitud de onda de 7.5 cm equivalente a una radiación de cuerpo negro, con una temperatura de 3. ± 1 Kelvin. Muchos grupos han medido la intensidad de la RF a diferentes longitudes de onda. Actualmente la más completa información sobre el espectro de la RF proviene del satélite COBE, la cual se muestra abajo. Longitud de onda (mm) 2
Intensidad (Mjy/strad)
Cuerpo negro a 2.75 K
10 v (nu) (cm-1)
El eje x representa el número de onda o 1/λ(cm). El eje de las y es la potencia por unidad de área por unidad de frecuencia por unidad de ángulo sólido en MegaJanskies/estereorradián. 1 Jansky es 10-26 Watts/m2Hz. Las barras de error se han multiplicado por 400 para hacerlas visibles, pero los datos son consistentes con la radiación de cuerpo negro con To = 2.725 K.
La temperatura de la RF es casi la misma en todo el cielo. La figura de abajo muestra un mapa de la temperatura en una escala donde 0 K es negro y 3 K es blanco.
Es decir, el cielo en la región de las microondas es extremadamente isotrópico. Estas observaciones se combinan en el Principio cosmológico:
El universo es homogéneo e isotrópico Otra evidencia en favor de la Gran Explosión es la abundancia de elementos livianos, como el hidrógeno, el deuterio, helio y litio. Como el universo se expande, los fotones de la RF pierden energía debido al corrimiento hacia el rojo y la RF se vuelve más fría. Eso significa que la RF fue más alta en el pasado. Cuando el universo tenía sólo unos minutos de existencia, la temperatura era lo suficientemente alta para producir elementos ligeros por fusiones nucleares. La teoría de la nucleosíntesis predice que alrededor de una cuarta parte de la masa del universo debe estar compuesta de helio, lo cual ha sido observado. La abundancia de deuterio está inversamente relacionada con la densidad de los nucleones en el Universo, y el valor observado para la abundancia de este isótopo sugiere que existe un nucleón por cada cuatro o siete metros cúbicos de espacio en el universo.
Que el profesor: • Seleccione las actividades que usted considere se ajustan más a su plan de trabajo y pida
a sus alumnos que las realicen. • Encargue secciones de la lectura “Física contemporánea y cosmología”, según lo vaya con-
siderando pertinente. La lectura es larga (ocho cuartillas), de ahí la recomendación de encargarla por partes. Pida la elaboración de un cuestionario de 10 preguntas con sus respuestas.
Evalúe los aprendizajes por medio de: 1. El cuestionario 14.1 contestado. 2. Los reportes de las actividades realizadas. 3. El cuestionario de la lectura.
Las actividades: Espectro de la luz emitida por la resistencia de alambre de una parrilla casera, Transmisión de información con haz láser, Recesión galáctica y edad del universo y centro cósmico, diseñadas por el SeFiCCHA y proporcionadas por el profesor Jorge Marroquín de la Rosa, CCH Azcapotzalco. Espectros de gases y Medición de la constante de Planck, diseñadas por el profesor Arturo Freyre. FC. UNAM; Prácticas diseñadas por Mauricio Bravo Clavo, CCH Naucalpan. Medición indirecta del radio de un círculo y juego de dados, basadas en un trabajo presentado por el profesor Juan José Espinosa R. ENP. Universo unidimensional y universo bidimensional proporcionadas por el profesor Javier Juárez Zúñiga, CCH Naucalpan.
Benson H., University Physics, United States, John Wiley & Sons, 1996. Espinosa R. Juan José, Física moderna. Actividad experimental, s/f, s/e. Hecht, E., Física 2. Álgebra y trigonometría, México, International Thomson Editores, 2000. Hewitt, P., Física conceptual, México, Trillas, 1996. Holton, G. y Brush S. G., Physics, the Human Adventure, from Copernicus to Einstein and Beyond, EUA, Rutgers University Press, 2001. Jones, E. y Childers R., Física contemporánea, México, McGraw-Hill, 2001. Marroquín de la Rosa, J. D, Física. La gran aventura del pensamiento, UNAM, CCH, México, 1999. Pople, Stephen, Física razonada, México, Trillas, 1997. Tipler, P., Física para la ciencia y la tecnología, España, Reverté, 2001. Tipler, P. y Llewellyn, Modern Physics, EUA, W. H. Freeman and Company, 2003. Wright Ned. Ned Wright's Cosmology Tutorial.http://www.astro.ucla.edu/~wright/cosmo_01.htm Zitzewitz, Paul, Física 2. Principios y problemas, Colombia, McGraw-Hill,1996.
15 Otros proyectos PRESENTACIÓN Los siguientes tres proyectos están constituidos por un desarrollo matemático que explica la razón de que los movimientos de balines en los rieles acanalados no produzcan los resultados esperados, debido a que normalmente se considera al balín como objeto puntual sin tomar en cuenta los efectos rotacionales; por la explicación del funcionamiento de uno de los aparatos más interesantes del laboratorio, la máquina de Wimshurst, y por el montaje de un dispositivo para observar la inducción electromagnética.
MOVIMIENTO COMBINADO. Traslación y rotación J. Javier de S. J. Ramírez CCH Naucalpan
INTRODUCCIÓN El objetivo de este trabajo es el de proporcionar una secuencia para tratar el tema de rotaciones y traslaciones de cuerpos rígidos. El estudiante que inicia quinto semestre conoce algo de mecánica elemental, sabe que los cuerpos rígidos caen con una aceleración que no depende de su masa ni de su forma. Es posible, sin embargo, que en Física I y II no se haya analizado lo que ocurre si el cuerpo se desliza por un plano inclinado; en este caso, la aceleración se ve "diluida”, en palabras de Galileo. Cuando el objeto se desliza sin rodar por un plano inclinado un ángulo θ, respecto de la horizontal, la aceleración a la que está sometido es a = g sen θ, también constante. En cualquier caso, el movimiento queda descrito por las expresiones:
1 2 at + vi t 2 v = at + vi
Estas ecuaciones indican que el cuerpo en movimiento no presenta fricción con el medio en el que se mueve y que no hay dependencia de su forma, dicho de otra manera: estamos hablando de objetos puntuales, de partículas.
DESARROLLO De las dos expresiones anteriores podemos deducir otra muy importante, que es: v2 = 2aΔx Realicemos con los estudiantes el experimento: que hagan rodar sobre un plano inclinado con un ángulo determinado, varios objetos de formas y masas diferentes; el estudiante se dará cuenta que algunos objetos cubren la longitud del plano en tiempos diferentes. Hecho que contradice lo anotado anteriormente, ya que si los tiempos son diferentes para el mismo desplazamiento, entonces tanto las aceleraciones como las velocidades son diferentes; si todos los objetos se desplazan lo mismo, pero en diferentes tiempos, entonces sus aceleraciones son diferentes: 2Δx a= t2 o bien:
2 a= v 2Δx
Ocurre que no estamos tratando con partículas; los objetos se trasladan pero también rotan y el efecto de la rotación es el que involucra los cambios observados. Es posible deducir la ecuación que relaciona la velocidad con el desplazamiento y la aceleración mediante razonamientos que involucran la energía. Tomemos un plano inclinado un ángulo de altura h y subimos, desde la base del plano, un objeto de masa m, como se muestra en la figura 15.1:
El objeto en la parte superior del plano tiene una energía potencial U = mgh, respecto a la base; esta energía se transforma en energía cinética (K = 12 mv2 ) de manera que:
de donde, despejando v, nos queda: v2 = 2gh. Ahora, supongamos que el objeto que viaja en el plano es una esfera de radio r y masa m, la energía cinética que adquiere es la suma de la energía cinética de traslación del centro de masas y la energía cinética de rotación, esto es: K = KT + K R Entonces la energía potencial inicial se transforma en las dos formas de energía cinética, lo cual se expresa:
1 2 1 2 mv + Iω 2 2
Si el objeto que usamos es una esfera, su inercia rotacional es: I= 2 mr2, de manera que la 5 ecuación para la energía queda:
1 2 1 ⎛ 2 2 ⎞⎛ v ⎞ mv + ⎜ mr ⎟⎜ ⎟ 2 2⎝5 ⎠⎝ r ⎠
Reduciendo los factores apropiados, tenemos:
10 gh 7
Esta velocidad es menor que la esperada para el caso del deslizamiento sin fricción, si suponemos un cilindro en lugar de una esfera, es posible demostrar que la velocidad es:
4 gh 3
que es menor, a su vez, a la velocidad para una esfera. Hemos mostrado que objetos con diferente forma caen con velocidades diferentes; ahora realicemos el experimento siguiente. Sobre un riel acanalado de anchura (A) permitamos que viajen esferas de tamaños diferentes; por el hecho de ser todas esferas, esperamos que todas ellas alcancen la misma velocidad, esto es, que todas lleguen a la base del plano en el mismo tiempo. Notemos que el radio de giro (r) no es el mismo que el radio de la esfera (R), en la figura 2; en este caso, la velocidad tangencial de un punto en la superficie de la esfera es diferente de la velocidad del centro de masas. En este caso, el radio de giro se relaciona con el radio efectivo de la esfera de la manera siguiente: r = Rcosθ
Entonces, la energía cinética de rotación es: 2
1 2 1 ⎛v⎞ 1 v2 = Iω = I ⎜ ⎟ = I 2 2 ⎝r⎠ 2 ( R cos θ ) 2
Para la esfera, I= 2MR2, luego la energía cinética de rotación es: 5 2
1⎛2⎞ 1 v2 1 v2 ⎛ v ⎞ 2 = ⎜ ⎟ MR 2 ⎜ = M ⎟ = MR 2⎝5⎠ 5 5 cos 2 θ ⎝ R cos θ ⎠ R 2 cos 2 θ
La energía total:
1 1 Mv 2 + Mv 2 2 2 5 cos θ
De donde, obtenemos para la velocidad del centro de masas:
gh 1 ⎛1 ⎞ ⎜ + ⎟ 2 ⎝ 2 5 cos θ ⎠
En la expresión anterior, θ tiene que ver con la relación entre el radio de la esfera y el tamaño del canal por el que se desliza. Esta relación está dada por cos2 o = 1 A2 4r2
Podemos ver, como caso particular, si θ vale cero, el coseno de cero tiene el valor de uno, entonces la relación anterior se reduce a la expresión para la esfera rodando por un plano inclinado.
Máquina de Wimshurst Profesores J. Javier de S. J. Ramírez y Javier Juárez Zúñiga
La máquina de Wimshurst sirve como fuente de alto voltaje.
DESCRIPCIÓN La máquina de Wimshurst está formada por dos placas circulares paralelas de resina de acrílico, 1 y 2; cada una con un diámetro aproximado de 30 cm, fijas en un eje horizontal y ligeramente separadas una de otra. El eje se apoya en dos montantes de acrílico que se sujetan a una base de apoyo. Se conectan ambas placas separadamente al árbol de accionamiento por medio de dos bandas y dos poleas. La relación de transmisión es aproximadamente de 1:4. Se cruza una de las bandas para que las placas giren en direcciones opuestas cuando se da vuelta al cigüeñal. Las superficies exteriores de ambas placas tienen colocados pequeños trozos de lámina de estaño (1A y 1B) alrededor de su circunferencia. En el frente de cada placa se tiene una varilla diagonal (3 y 4, respectivamente) que puede cambiarse de dirección rotándola sobre su eje, y dispone de dos cepillos de metal, 3A y 3B y 4A y 4B, respectivamente, que frotan los trozos de lámina de estaño. El eje se prolonga al frente. Los extremos de la barra aislante llevan a los cepillos (5A) y (5B) para sacar la corriente. Durante el funcionamiento, el interruptor de placa (7) debe usarse para establecer una conexión conductiva entre ellos y las varillas del electrodo 6. Las conexiones a las botellas de Leyden (10) pueden hacerse por la palanca del interruptor (8). Estas botellas están provistas de dos cubiertas de estaño de tamaños diferentes. Sus cubiertas superiores pueden unirse una con otra usando el interruptor (11). Las dos terminales (12) están conectadas a la cubierta inferior de las botellas y se usan para derivar corriente alterna. Para derivar la corriente directa estas terminales deben ponerse en corto circuito. La descarga máxima que puede obtenerse con este tipo de máquinas depende del diámetro de las placas. En este diseño es de aproximadamente 300 mm. La corriente de corto circuito es aproximadamente 40μA.
PRINCIPIO En cuanto se empiezan a mover las placas, se genera una pequeña carga inicial en las placas de estaño que se incrementa por inducción hasta que se alcanza el voltaje de operación, el cual está limitado por el aislamiento de la máquina y la corriente inducida. De esta manera, si la hoja de estaño 1A se carga positivamente respecto al cepillo 4A, entonces se induce una carga negativa en la hoja de estaño opuesta 2A y una carga positiva igual, fluirá hacia el sector diametralmente opuesto, a través de los cepillos 4B. Entonces se genera una correspondiente carga negativa en el trozo de estaño opuesto 1A. Ahora, si la placa 2 se mueve de tal manera que el primer trozo de estaño cargado que se mencionó, 2A se lleva a una posición opuesta al cepillo opuesto 3A, se inducirá una carga positiva en el trozo 1A situado en dicha posición; una carga negativa se conducirá a través del trozo de estaño diametralmente opuesto 1A mediante los cepillos 3A y 3B. De nuevo, se genera una carga positiva en el trozo de estaño 2A. Consideremos ahora el movimiento correspondiente a la placa 1 que lleva los trozos de estaño cargados positivamente, 1A bajo el cepillo 3A a una posición opuesta al cepillo 4A. Los dos movimientos descritos anteriormente, tienen lugar simultáneamente. Bajo la influencia de las cargas en la placa 2, se inducen cargas positivas o negativas en la placa 1, bajo los cepillos 3A y 3B. Luego de que estas cargas han pasado a los cepillos opuestos 4A y 4B, y han provocado cargas negativas o positivas en los sectores correspondientes de la placa 2 por inducción, son transportadas hasta que se liberan del disco 1 por los cepillos 5. Procesos correspondientes tienen lugar en la placa 2.
Para empezar a usar la máquina de Wimshurst las barras de los electrodos 5 deben estar conectadas en las barras aislantes. La posición más favorable de las barras diagonales 3 y 4 es aquella donde cruzan y su inclinación respecto de la base aislante es de 45°, de tal manera que en la dirección de rotación un sector bajo la barra diagonal quede en posición vertical luego de pasar por dicha barra. Las botellas de Leyden pueden tener roturas, por lo tanto, es necesario verificar la capacitancia de cada una de ellas por separado. Para una descarga completa de las botellas de Leyden es necesario conectar las bases conductoras a la barra superior o conectar, entre sí, los electrodos 6 durante unos segundos. El olor característico que puede ser evidente durante la operación de la máquina es debido a la descarga entre los electrodos que causan la transformación química del oxígeno del aire en ozono.
Actividades con la máquina de Wimshurst Tomado y traducido de www.phys.free.fr/whimhu.htm Con autorización del autor, Mr. Christophe David. webmaster@physicos.com
OBJETIVO Utilizar una máquina que produce electricidad estática para mostrar algunas propiedades sorprendentes de este tipo de electricidad.
MATERIAL • • • • •
Una máquina de Wimshurst. Un indicador de carga de Leybold. Una lámpara de vapor de mercurio. Un foco normal. Una lámpara de neón (hay que bajar una del techo del laboratorio).
Acerque el indicador de carga a la máquina. El gas presente en el indicador se enciende cuando una descarga se produce dentro.
Se acerca una lámpara de vapor de mercurio que se ilumina cuando se produce una descarga. A continuación, se acerca la lámpara de neón.
Un alumno sostiene firmemente uno de los electrodos. Los demás forman un círculo alrededor tomados de la mano. Otro alumno acerca lentamente un dedo al otro electrodo mientras que alguien hace funcionar la máquina.
Cuando el estudiante acerque lo suficiente su dedo una chispa saltará y todo el círculo saltará al mismo tiempo; cada alumno será traspasado por una corriente que es totalmente inocua (sin embargo, hay que evitar que alguien con un marcapasos participe).
Las actividades no implican ningún riesgo: si la tensión puede alcanzar varias decenas de miles de volts, la corriente que atraviesa a los alumnos no pasa jamás de algunas décimas de μA. La descarga que se sufre es apenas superior al toque producido al abrir la puerta de un auto
Experimento de inducción electromagnética entre bobinas a frecuencias de audio Profesor Eduardo Escárcega Pliego CCH Sur
Este experimento consiste en alimentar una bobina de 2 pulgadas de diámetro, en tubo de PVC rígido, de alambre magneto calibre 22, en un ancho aproximado de 5 centímetros, a la salida de audio de un radio común, o de una radiograbadora común, monoaurales; seguido de aproximar otra bobina similar cuya salida va conectada a un amplificador de audio, que puede ser el que vende Radio Shack alimentado por una batería de 9 volts. Las frecuencias a las que se da el acoplamiento inductivo para las bobinas son altas, de 200 Hz a 17000 Hz aproximadamente, por lo que en aire se da un buen acoplamiento inductivo entre ellas. Una variante puede ser el acoplar diodos emisores de luz en las dos terminales de ambas bobinas, dos por terminal, de manera que estén cada par de diodos con polaridades opuestas. Los diodos emisores de luz elegidos pueden ser de pequeña señal y de colores distintos. Se les puede arreglar de manera que cuando pasen corrientes en una dirección prendan sólo los de un color, y cuando pasen corrientes en dirección opuesta prendan los del otro color. A la entrada de la bobina primaria poner uno de los diodos de uno de los colores con la pata larga hacia la alimentación de la radio, poniendo el mismo color de diodo en la terminal de salida del primario, con la pata larga hacia la salida de esta bobina y la pata corta hacia la otra terminal de la radio; los dos diodos de otro color deberán ir opuestos a lo indicado.
Otra variante es la de aproximar la bobina primaria, la que está conectada a la salida de audio del radio, a una bobina de 1000 vueltas de 10 pulgadas; como resultado se podrá alimentar directamente a una bocina de baja potencia, pues una bobina primaria de pocas vueltas induce en una bobina secundaria de muchas vueltas diferencias de potencial eléctrico mayores a las que existan entre las terminales de la bobina primaria, aunque la relación de corrientes sea opuesta. La bobina indicada de 1000 vueltas en 10 (cm) de diámetro alambre magneto calibre 22 se sugiere para otra buena cantidad de experimentos, desde trazado de líneas de campo magnético con limaduras de hierro hasta autoinducción. La ventaja que tiene su uso es la de poder apreciar dichos fenómenos aun conectándola a una batería sencilla de 9 volts. Una variante más si se está trabajando con una bobina primaria alimentada por una señal de audiofrecuencia de buena potencia y un walkman de los alumnos, es la de aproximar la bobina primaria al tocacintas de audio activado sin la cinta, en play, se deberán inducir corrientes en la cabeza de detección que es una bobina secundaria, y se deberán amplificar en el walkman. Leds
Grabadora o radio común
Física y creatividad experimentales. Paquete Didáctico Siladin para Física I y II
Paquete didáctico SILADIN para Física I y II, elaborado por el profesor del CCH Naucalpan Mauricio Salvador Bravo Calvo, Colección 2007-2....
siladin_cch_sur

References: artículo 148
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