translation
dict |
|---|
{
"ru": "ОБРАЗЦЫ ДЛЯ ИЗМЕРЕНИЙ",
"en": "EXPERIMENTAL"
} |
{
"ru": "Пленки полупроводников ZnPc (НИОПИК, Москва), фуллерена С70 чистоты 99.88% (МГУ, Фуллерен-Центр) и их смесей формировали на подложках из плавленого кварца (толщиной и площадью 15 25 мм2) методом термического вакуумного испарения.",
"en": "Films of ZnPc semiconductor (NIOPIK, Moscow), fullerene C70 with purity of 99.88% (Moscow State University, Fullerene-Center), and their mixtures were formed on fused silica substrates (thickness 2 mm, area 15 × 25 mm2) by thermal vacuum evaporation."
} |
{
"ru": "Перед напылением пленок поверхности подложек подвергали механической очистке с использованием ацетона и этилового спирта.",
"en": "Before the film deposition, the substrate surfaces were mechanically cleaned with acetone and ethyl alcohol."
} |
{
"ru": "Испарители для вакуумного напыления изготавливали из листового молибдена толщиной .",
"en": "Evaporators for the vacuum deposition were made from a 0.13-mm-thick molybdenum sheet."
} |
{
"ru": "Порошки ZnPc (1.7 мг), С70 (2 мг) и смесь ZnPc : С70 (3.8 мг) помещали в молибденовые испарители.",
"en": "The ZnPc (1.7 mg) and C70 (2 mg) powders and ZnPc : C70 mixture (3.8 mg) were placed into the molybdenum evaporators."
} |
{
"ru": "После напыления пленок их толщину измеряли с использованием интерферометра Линника (МИИ-4).",
"en": "After the deposition, the film thicknesses were measured with a Linnik interferometer (MII-4)."
} |
{
"ru": "Кроме того, для корректировки интерферометрических измерений использовали отдельные измерения оптической плотности образцов пленок этих же материалов, но с большими значениями толщины, что позволило уменьшить результирующую погрешность измерений.",
"en": "In addition, the interferometric measurements were corrected using individual measurements of the optical density of the films made of the same materials but thicker, which made it possible to reduce the total measurement error."
} |
{
"ru": "В результате получены следующие значения толщин пленок (d): dZnPc = 50 ± 2 нм, d = 70 ± 2 нм и = 110 ± 2 нм.",
"en": "As a result, the following film thicknesses d were obtained: dZnPc = 50 ± 2 nm, d = 70 ± 2 nm, and = 110 ± 2 nm."
} |
{
"ru": "Для измерений спектров оптического пропускания образцов использовали оптоволоконный спектрометр AvaSpec-2048-USB2-UA.",
"en": "The optical transmission spectra of the samples were measured using an AvaSpec-2048-USB2-UA fiber spectrometer."
} |
{
"ru": "Спектральный диапазон измерений с учетом пропускания кварцевой подложки составлял = 240–1000 нм.",
"en": "The spectral measurement range (with allowance for the quartz substrate transmission) was λ = 240–1000 nm."
} |
{
"ru": "Этот диапазон охватывает основные полосы поглощения ZnPc и С70.",
"en": "This range covers the main absorption band of ZnPc and C70."
} |
{
"ru": "СПЕКТРЫ КОМПЛЕКСНОГО ПОКАЗАТЕЛЯ ПРЕЛОМЛЕНИЯ",
"en": "SPECTRA OF THE COMPLEX REFRACTIVE INDEX"
} |
{
"ru": "Структурные формулы ZnPc (С32H16N8Zn) и C70 показаны на рис. 1.",
"en": "The structural formulas of ZnPc (C32H16N8Zn) and C70 are shown in Fig. 1."
} |
{
"ru": "Плоские неполярные молекулы ZnPc относятся к точечной группе симметрии D4h, а молекулы С70, имеющие эллипсоидальную форму, – к группе Dsh.",
"en": "Planar nonpolar ZnPc molecules and ellipsoidal C70 molecules belong to, respectively, the D4h and Dsh point symmetry groups."
} |
{
"ru": "Однако после термического испарения сформированные на подложке пленки как фуллерена и фталоцианина (-ZnPc), так и их смеси являются поликристаллическими, что позволяет рассматривать их оптически изотропными.",
"en": "However, after the thermal evaporation, the films of fullerene, phthalocyanine (α-ZnPc), and their mixture, formed on the substrate, are polycrystalline, which allows one to consider them optically isotropic."
} |
{
"ru": "Экспериментальные спектры коэффициентов пропускания T(λ) для всех трех типов пленок показаны на рис. 2.",
"en": "Experimental transmission spectra T(λ) for the films of all three types are presented in Fig. 2."
} |
{
"ru": "Эти спектры получены при падении светового пучка со стороны напыленных пленок.",
"en": "These spectra were recorded at the light beam incident from the deposited films."
} |
{
"ru": "Процедура извлечения спектров комплексного показателя преломления является достаточно сложной и включает в себя несколько этапов.",
"en": "The procedure of determination of the spectra of the complex refractive index is rather complex and includes several stages."
} |
{
"ru": "На первом этапе находится нулевое приближение для спектра коэффициента поглощения:",
"en": "In the first stage, the zero approximation is found for the absorption spectrum:"
} |
{
"ru": "Полученный таким способом спектр содержит значительную погрешность, связанную с не определенными спектрами коэффициентов отражения света от трех границ в образцах: воздух–пленка, пленка–стекло, стекло–воздух.",
"en": "The thus obtained spectrum has a significant error related to uncertain spectra of light reflection from three interfaces in the samples: air–film, film–glass, and glass–air."
} |
{
"ru": "Располагая суммарной кривой коэффициента поглощения, можно вычислить спектр действительной части комплексного показателя преломления n(λ) = n'(λ) + in\"(λ), используя известное соотношение Крамерса–Кронига",
"en": "With the total absorption-coefficient curve known, one can calculate the spectrum of the real part of the complex refractive index n(λ) = n'(λ) + in\"(λ), using the known Kramers–Kronig relation:"
} |
{
"ru": "Постоянная nb связана с ограниченным спектральным диапазоном (λmin, λmax) для спектра k(λ).",
"en": "Constant nb is related to the limited spectral range (λmin, λmax) for the spectrum k(λ)."
} |
{
"ru": "Значение nb легко определяется, если действительная часть показателя преломления известна в какой-либо точке спектрального диапазона.",
"en": "Its value can easily be determined, if the real part of the refractive index is known at any point of the spectral range."
} |
{
"ru": "При отсутствии этих данных значение nb на начальном этапе принимается равным единице и уточняется позже в процессе процедуры, описанной ниже.",
"en": "In the opposite case, the nb value in the initial stage is assumed to be unity and refined later during the procedure described below."
} |
{
"ru": "Имея в распоряжении спектры k() и n'(), можно численно решить задачу нахождения спектров пропускания и отражения для пленки на кварцевой подложке.",
"en": "With the spectra k(λ) and n'(λ) known, one can numerically solve the problem of determining the transmission and reflection spectra for a film on a quartz substrate."
} |
{
"ru": "В расчетах использованы известные данные о спектральной дисперсии показателей преломления для кварцевого стекла [10].",
"en": "The calculations were performed using the known data on the spectral dispersion of the refractive index for quartz glass [10]."
} |
{
"ru": "Для решения оптической задачи применяется матричный метод Берремана [11] и алгоритм, предложенный в [12].",
"en": "The optical problem is solved with application of the Berreman matrix method [11] and the algorithm proposed in [12]."
} |
{
"ru": "Метод Берремана основан на матричном представлении уравнений Максвелла для одномерно неоднородных сред; он учитывает многократные отражения в слоистой оптической системе.",
"en": "The Berreman method is based on the matrix representation of Maxwell's equations for one-dimensional inhomogeneous media; it takes into account multiple reflections in a layered optical system."
} |
{
"ru": "Далее вычисленный спектр пропускания сравнивается с экспериментальным.",
"en": "Then the calculated transmission spectrum is compared with the experimental one."
} |
{
"ru": "При наличии расхождения кривая поглощения k() модифицируется.",
"en": "If some discrepancy revealed, the absorption curve k(λ) is modified."
} |
{
"ru": "Представление в виде суперпозиции необходимо лишь для того, чтобы была возможность удобной модификации суммарной кривой коэффициента поглощения k() путем варьирования параметров, определяющих отдельные полосы.",
"en": "The representation in the form of a superposition is required only to provide the possibility of convenient modification of the total absorption curve k(λ) by varying parameters determining individual bands."
} |
{
"ru": "После модификации k() процесс применения соотношения Крамерса–Кронига с последующим решением прямой оптической задачи повторяется.",
"en": "After the modification of k(λ), the process of application of the Kramers–Kronig relation with a subsequent solution of the direct optical problem is repeated."
} |
{
"ru": "Процедура проводится до тех пор, пока не будет достигнуто удовлетворительное согласие между расчетными и экспериментальными спектрами оптического пропускания (сравнение рассчитанных кривых с экспериментальными показано на рис. 2).",
"en": "This procedure continues until satisfactory agreement between the calculated and experimental optical transmission spectra is achieved (the calculated and experimental curves are compared in Fig. 2)."
} |
{
"ru": "В итоге находятся спектры k() и n'(), которые соответствуют экспериментальному спектру коэффициента пропускания T().",
"en": "Eventually, the spectra k(λ) and n'(λ) corresponding to the experimental transmission spectrum T(λ) are found."
} |
{
"ru": "Располагая спектром коэффициента поглощения, получаем спектр мнимой части коэффициента преломления (показатель поглощения) из известного соотношения",
"en": "With the absorption spectrum known, we obtain the spectrum of the imaginary part of the refractive index (absorption coefficient) from the known relation"
} |
{
"ru": "Найденные по описанной процедуре спектры действительной и мнимой частей комплексного показателя преломления для трех типов материалов показаны на рис. 3, 4 соответственно.",
"en": "The spectra of the real and imaginary parts of the complex refractive index found according to the above-described procedure for materials of three types are shown in Figs. 3 and 4, respectively."
} |
{
"ru": "Отметим, что данные для комплексного показателя преломления С70 хорошо согласуются с опубликованными результатами, полученными методом спектральной эллипсометрии [13].",
"en": "Note that the data on the C70 complex refractive index are in good agreement with the results obtained by spectral ellipsometry [13]."
} |
{
"ru": "Очень важный вопрос, относящийся к смесевым материалам ZnPc : C70, связан с возможностью представления спектра показателя поглощения в виде линейной суперпозиции соответствующих спектров для отдельных материалов ZnPc и C70.",
"en": "A very important question for ZnPc : C70 mixed materials is whether the absorption spectrum can be represented in the form a linear superposition of the corresponding spectra for individual materials (ZnPc and C70)."
} |
{
"ru": "Это позволяет судить о проявлении в спектрах оптического поглощения межмолекулярных взаимодействий между донорными молекулами ZnPc и акцепторными молекулами C70, которые, как отмечалось во введении, сильно влияют на фотоэлектрические свойства смесевого материала.",
"en": "This representation allows one to estimate the manifestation of intermolecular interactions between donor ZnPc molecules and acceptor C70 molecules in the optical absorption spectra; as was noted in the Introduction, these interactions significantly affect the photoelectric properties of the mixed material."
} |
{
"ru": "Кривая 4 на рис. 4 характеризует виртуальный смесевой материал, где исключены межмолекулярные взаимодействия.",
"en": "Curve 4 in Fig. 4 characterizes the virtual mixed material, where intermolecular interactions are excluded."
} |
{
"ru": "Она является линейной суперпозицией кривых 1 (ZnPc) и 2 (C70) с весовыми коэффициентами 0.4 и 0.6 соответственно.",
"en": "This curve is a linear superposition of curves 1 (ZnPc) and 2 (C70) with weighting factors of 0.4 and 0.6, respectively."
} |
{
"ru": "Именно эти весовые коэффициенты обеспечивают наилучшее совпадение кривой 4 и экспериментальной кривой 3 для смесевого материала ZnPc : C70 в спектральной области 450–520 нм, где материал ZnPc практически не поглощает.",
"en": "These weighting factors provide the best coincidence between curve 4 and experimental curve 3 for the ZnPc : C70 mixed material in the spectral range of 450–520 nm (where ZnPc barely absorbs)."
} |
{
"ru": "Отметим, что весовая доля ZnPc в общем весе смеси при термическом напылении составляла 0.45, что близко к значению найденного спектрального весового коэффициента 0.4.",
"en": "Note that the ZnPc mass fraction in the total mixture weight at the thermal deposition was 0.45, a value close to the found spectral weighting factor of 0.4."
} |
{
"ru": "Различия имеют место в окрестности длин волн 260, 350, 620, 680, 750 нм.",
"en": "The most pronounced differences are in the vicinities of 260, 350, 620, 680, and 750 nm."
} |
{
"ru": "В диапазоне 650–800 нм расхождение очень заметно, и его невозможно объяснить ошибками измерений спектров пропускания или их описанием численной моделью.",
"en": "The discrepancy in range of 650–800 nm is very large and cannot be explained by the errors in measuring the transmission spectra or inaccuracy of their description by the numerical model."
} |
{
"ru": "Обращает на себя внимание и то, что значение действительной части комплексного показателя преломления (рис. 3) на длине волны 720 нм для смеси (n' = 2.34) заметно больше одинаковых значений (n' = 2.20) для отдельных компонент смеси.",
"en": "It is also noteworthy that the real part of the complex refractive index (Fig. 3) at a wavelength of 720 nm for the mixture (n' = 2.34) is much larger than the identical values (n' = 2.20) for the individual mixture components."
} |
{
"ru": "Эта разница в показателе преломления на длинноволновом краю спектра вполне согласуется с увеличенным показателем поглощения n'' = 0.42 для экспериментальной смеси (λ = 680 нм, рис. 4, кривая 3) в сравнении с n'' = 0.29 для суперпозиции (λ = 680 нм, кривая 4).",
"en": "This difference in the refractive indices at the long-wavelength edge of the spectrum is in quite agreement with the high absorption coefficient n'' = 0.42 for the experimental mixture (λ = 680 nm, Fig. 4, curve 3), in comparison with n'' = 0.29 for the superposition (λ = 680 nm, curve 4)."
} |
{
"ru": "Более высокие значения действительной части показателя преломления и эффективности поглощения света в длинноволновой области спектра для молекул ZnPc в смесевой композиции по сравнению с таковыми для виртуальной смеси невзаимодействующих молекул ассоциируются именно с взаимодействием между C70 и ZnPc.",
"en": "The larger values of the real part of the refractive index and light-absorption efficiency in the long-wavelength spectral region for ZnPc molecules in the mixed composition (in comparison with those for the virtual mixture of noninteracting molecules) are assigned to specifically the C70–ZnPc interaction."
} |
{
"ru": "Отметим тот факт, что обсуждаемый длинноволновый край спектра (680–750 нм), с одной стороны, связан с запрещенной зоной полупроводника C70 [14], а с другой – это область, связанная с экситонными возбуждениями во фталоцианиновых пленках.",
"en": "Note that the long-wavelength spectrum edge under consideration (680–750 nm) is, on the one hand, due to the C70 band gap [14]; on the one hand, this region is related to exciton excitations in phthalocyanine films."
} |
{
"ru": "Отметим также, что высокие значения действительной части комплексного показателя преломления (n' = 2.35, λ = 750 нм, кривая 3 на рис. 3) в этой области спектра приводят к увеличенной плотности фотонных состояний [15], уменьшению групповой скорости света и, как следствие, к увеличению вероятности возбуждения экситонов.",
"en": "Note also that the large values of the real part of the complex refractive index (n' = 2.35, λ = 750 nm, Fig. 3, curve 3) in this spectral region lead to the enlarged density of photonic states [15], a decrease in the group velocity of light, and, correspondingly, an increase in the exciton excitation probability."
} |
{
"ru": "Совокупность упомянутых факторов позволяет более глубоко понять причину того, что в длинноволновой области спектра фотоэлектрического отклика смесевого (ZnPc : C70) образца максимальные значения фототока достигаются именно в окрестности длин волн 680 и 750 нм [16].",
"en": "The set of the above factors provides deeper insight into the reason for the fact that, in the long-wavelength spectral region of the photoelectric response of the mixed (ZnPc : C70) sample, the maximum photocurrent values are obtained specifically in the vicinities of 680 and 750 nm [16]."
} |
{
"ru": "Исследованы спектральные свойства тонких пленок фталоцианина цинка, фуллерена C70 и их смеси ZnPc : C70, полученных термическим напылением соответствующих материалов на кварцевые подложки.",
"en": "Spectral properties of thin films of zinc phthalocyanine, fullerene C70, and their ZnPc : C70 mixture, obtained by thermal deposition of the corresponding materials on quartz substrates, were investigated."
} |
{
"ru": "С применением методов численного моделирования из экспериментальных спектров оптического пропускания извлечены спектральные зависимости действительной и мнимой частей комплексного показателя преломления.",
"en": "The spectral dependences of the real and imaginary parts of the complex refractive index were obtained from the experimental optical transmission spectra with application of numerical simulation methods."
} |
{
"ru": "На основе анализа полученных спектральных данных сделан вывод о проявлении взаимодействия между ZnPc и C70 в длинноволновой области оптического спектра, ассоциируемого с экситонными возбуждениями в ZnPc и межзонными переходами в C70.",
"en": "The analysis of the spectral data obtained suggested that the ZnPc–C70 interaction manifests itself in the long-wavelength region of the optical spectrum, which is assigned to exciton excitations in ZnPc and interband transitions in C70."
} |
{
"ru": "Результаты важны для более глубокого понимания фотоэлектрических и электрооптических явлений в смесевых композициях фуллеренов и фталоцианинов.",
"en": "These results are important for gaining deeper insight into photoelectric and electrooptical phenomena in mixed compositions of fullerenes and phthalocyanines."
} |
{
"ru": "Полученные спектральные данные имеют отдельную значимость для численного моделирования сложных оптических систем и метаматериалов, включающих в себя изученные материалы.",
"en": "The spectral data obtained have separate importance for numerical simulation of complex optical systems and metamaterials (including the studied materials)."
} |
{
"ru": "Работа выполнена при поддержке Министерства науки и высшего образования в рамках выполнения работ по Государственному заданию ФНИЦ “Кристаллография и фотоника” РАН.",
"en": "This study was supported by the Ministry of Science and Higher Education of the Russian Federation within a State assignment for the Federal Scientific Research Centre \"Crystallography and Photonics\" of the Russian Academy of Sciences."
} |
{
"ru": "НАНОСТРУКТУРИРОВАННЫЕ КРИСТАЛЛЫ ФЛЮОРИТОВЫХ ФАЗ Sr1 – xRxF2 + x (R – РЕДКОЗЕМЕЛЬНЫЕ ЭЛЕМЕНТЫ) И ИХ УПОРЯДОЧЕНИЕ. 16.",
"en": "Nanostructured Crystals of Sr1–xRxF2+x Fluorite Phases (R is a Rare-Earth Element) and Their Ordering. 16."
} |
{
"ru": "ДЕФЕКТНАЯ СТРУКТУРА НЕСТЕХИОМЕТРИЧЕСКИХ ФАЗ Sr1 – xRxF2 + x (R = Pr, Tb–Yb) AS GROWN",
"en": "Defect Structure of As Grown Sr1–xRxF2+x Nonstoichiometric Phases (R = Pr, Tb–Yb)"
} |
{
"ru": "Методом рентгеноструктурного анализа изучена дефектная структура монокристаллов as grown Sr0.72Pr0.28F2.28, Sr0.87Tb0.13F2.13, Sr0.88Dy0.12F2.12, Sr0.89Ho0.11F2.11 и Sr0.9R0.1F2.1 (R = Y, Er, Tm, Yb), выращенных в идентичных условиях.",
"en": "The defect structure of as grown Sr0.72Pr0.28F2.28, Sr0.87Tb0.13F2.13, Sr0.88Dy0.12F2.12, Sr0.89Ho0.11F2.11, and Sr0.9R0.1F2.1 single crystals (R = Y, Er, Tm, or Yb) prepared under identical conditions has been studied by X-ray diffraction analysis."
} |
{
"ru": "Все кристаллы относятся к структурному типу CaF2, пр. гр. , имеют вакансии в основном анионном мотиве и межузельные анионы фтора, которые расположены в позиции в кристалле с R = Pr и в позиции 48i для остальных R.",
"en": "All crystals belong to the CaF2 structure type (sp. gr. ) and have vacancies in the main anion motif and interstitial fluorine anions at site 32f in the crystal with R = Pr and site 48i for the other R."
} |
{
"ru": "В кристаллах с R = Tb и Dy межузельные анионы фтора обнаружены вблизи позиции 4b (позиции и 24e соответственно), а в кристалле с R = Er в позиции 4b.",
"en": "Interstitial fluorine anions are found near site 4b in the crystals with R = Tb and Dy (sites 32f and 24e, respectively) and at site 4b in the crystal with R = Er."
} |
{
"ru": "Во всех кристаллах, кроме R = Tb, наблюдается релаксация – статическое смещение части основных анионов в позицию .",
"en": "Relaxation (static displacement of some main anions to site 32f) is observed in all crystals (except for R = Tb)."
} |
{
"ru": "Смещение части катионов Sr2+ в позиции и 24e одновременно наблюдается в кристаллах с R = Tb, Dy, Tm и Yb.",
"en": "Displacements of some Sr2+ cations to sites 32f and 24e is simultaneously observed in crystals with R = Tb, Dy, Tm, and Yb."
} |
{
"ru": "В кристаллах с R = Ho, Y, Er часть катионов Sr2+ смещается только в позицию , для R = Pr смещения катионов не наблюдается.",
"en": "In crystals with R = Ho, Y, and Er, some Sr2+ cations are displaced only to site 32f; no cation displacement is observed for R = Pr."
} |
{
"ru": "Предложена модель дефектного строения фаз на основании изученных кристаллов, согласно которой межузельные анионы фтора и катионы R3+ группируются в кластеры [Sr4 – nRnF26] тетраэдрической конфигурации в фазе с R = Pr, для остальных R – в кластеры [Sr14 – nRnF64 + n] октаэдро-кубической конфигурации.",
"en": "A model of the defect structure of the phases is proposed based on studied crystals, according to which interstitial fluorine anions and R3+ cations are aggregated into [Sr4–nRnF26] clusters of the tetrahedral configuration for the phase with R = Pr or [Sr14–nRnF64+n] clusters of the cuboctahedral configuration for other R."
} |
{
"ru": "Работа продолжает серию публикаций, посвященных получению монокристаллов флюоритовых нестехиометрических фаз Sr1 – xRxF2 + x (R = 16 редкоземельных элементов) [1] и упорядоченных фаз SrmRnF2m + 3n (R = Gd–Lu, Y) [2], изучению их дефектной структуры [3, 4] и выявлению ее связи с некоторыми структурно-чувствительными свойствами (ионной проводимостью, механическими, оптическими и др.) [5, 6].",
"en": "This study continues the series of publications devoted to growth of single crystals of the Sr1–xRxF2+x fluorite nonstoichiometric phases (R is one of the 16 rare-earth elements) [1] and SrmRnF2m+3n ordered phases (R = Gd–Lu, Y) [2], analysis of their defect structure [3, 4], and revealing of its relationship with some structure-sensitive properties (ionic conductivity, mechanical properties, optical properties, etc.) [5, 6]."
} |
{
"ru": "Цель настоящей работы – изучение дефектной структуры монокристаллов Sr0.72Pr0.28F2.28, Sr0.87Tb0.13F2.13, Sr0.88Dy0.12F2.12, Sr0.89Ho0.11F2.11 и Sr0.9R0.1F2.1 (R = Y, Er, Tm Yb) нестехиометрических фаз Sr1 – xRxF2 + x в состоянии as grown (без дополнительной термической обработки после выращивания), полученных в идентичных ростовых условиях.",
"en": "The purpose of this study was to analyze the defect structure of as grown (without any additional thermal treatment) Sr0.72Pr0.28F2.28, Sr0.87Tb0.13F2.13, Sr0.88Dy0.12F2.12, Sr0.89Ho0.11F2.11, and Sr0.9R0.1F2.1 single crystals (R = Y, Er, Tm–Yb) of the Sr1–xRxF2+x nonstoichiometric phases obtained under identical growth conditions."
} |
{
"ru": "Составы изучаемых кристаллов (кроме R = Yb) соответствуют составам максимумов на кривых плавления в системах SrF2–RF3 (R = La–Tm), которые свидетельствуют о сильных химических взаимодействиях компонентов в расплавленном и кристаллическом состояниях.",
"en": "The compositions of the crystals under study (except for R = Yb) correspond to those of the maxima in the melting curves in the SrF2–RF3 systems (R = La–Tm), which are indicative of strong chemical interactions between components in the molten and crystalline states."
} |
{
"ru": "Кристаллы Sr0.72Pr0.28F2.28, Sr0.87Tb0.13F2.13, Sr0.88Dy0.12F2.12, Sr0.89Ho0.11F2.11 и Sr0.9R0.1F2.1 (R = Y, Er, Tm, Yb) выращены из расплава методом Бриджмена одновременно в многоячеистом тигле.",
"en": "Sr0.72Pr0.28F2.28, Sr0.87Tb0.13F2.13, Sr0.88Dy0.12F2.12, Sr0.89Ho0.11F2.11, and Sr0.9R0.1F2.1 crystals (R = Y, Er, Tm, or Yb) were simultaneously grown from melt by the Bridgman method in a multicellular crucible."
} |
{
"ru": "Режим охлаждения 100 град/ч [1].",
"en": "The cooling rate was ~100°C/h [1]."
} |
{
"ru": "Пирогидролиз подавлялся продуктами пиролиза политетрафторэтилена.",
"en": "Pyrohydrolysis was suppressed by polytetrafluoroethylene pyrolysis products."
} |
{
"ru": "Составы кристаллов определяли по параметрам элементарных ячеек с использованием зависимостей [7].",
"en": "The crystal compositions were determined from the unit-cell parameters using the dependences of [7]."
} |
{
"ru": "Отклонения рассчитанных по данным зависимостям составов кристаллов от соответствующих составов шихты не превышали 1 мол. %.",
"en": "Deviations of the thus calculated crystal compositions from the corresponding charge compositions did not exceed 1 mol %."
} |
{
"ru": "Для рентгеноструктурного анализа отбирали оптически однородные фрагменты, вырезанные из средних частей кристаллических буль.",
"en": "X-ray diffraction analysis was carried out on optically homogeneous fragments cut from the middle of crystalline boules."
} |
{
"ru": "Параметры дифракционных экспериментов для каждого кристалла приведены в табл. 1.",
"en": "Conditions of the diffraction experiments for each crystal are listed in Table 1."
} |
{
"ru": "Анализ полученных данных показал принадлежность всех изученных кристаллов к структурному типу CaF2.",
"en": "An analysis of the data obtained showed that all the crystals under study belong to the CaF2 structure type."
} |
{
"ru": "Уточнение структуры проводили в рамках пр. гр. с использованием программы Jana2006 [8].",
"en": "The structure was refined within the sp. gr. using the Jana2006 program [8]."
} |
{
"ru": "В процессе уточнения в экспериментальный массив интенсивностей вводили поправку на изотропную экстинкцию в приближении Беккера–Коппенса [9] (I тип, угловое распределение блоков мозаики по закону Гаусса).",
"en": "During the refinement, a correction for the isotropic extinction within the Becker–Coppens approximation [9] (type I, angular distribution of mosaic blocks according to the Gauss law) was introduced into the experimental data array of intensities."
} |
{
"ru": "При уточнении ангармонических компонент тензора тепловых колебаний атомов использовали разложение температурного множителя в ряд Грама–Шарлье [10].",
"en": "The anharmonic components of the atomic displacement tensor were refined using the expansion of the temperature factor in the Gram–Charlier series [10]."
} |
{
"ru": "Разностные синтезы электронной плотности (ЭП) в плоскости (110) для исследованных кристаллов показаны на рис. 1а, 2а.",
"en": "The difference electron-density (ED) maps in the (110) plane for the investigated crystals are shown in Figs. 1a and 2a."
} |
{
"ru": "Синтезы построены после вычитания катионов (Sr2+, R3+), занимающих в структуре позицию 4a, для которых задана смешанная кривая рассеяния, и матричных анионов F(8c), занимающих в структуре изученных образцов позицию 8c, уточнена заселенность этой позиции.",
"en": "The maps are plotted after subtracting the cations (Sr2+ and R3+) occupying site 4a in the structure, for which the mixed scattering curve is set, and F(8c) matrix anions occupying site 8c in the structure; the occupancy of this site is refined."
} |
{
"ru": "На разностных синтезах всех исследованных кристаллов присутствует ЭП в межузельных позициях, которые занимают анионы фтора.",
"en": "The difference maps of all the investigated crystals contain ED at interstitial sites, which are occupied by fluorine anions."
} |
{
"ru": "Электронная плотность в позициях и 48i принадлежит анионам, обозначенным как Fint()3 и Fint(48i) соответственно.",
"en": "The ED at sites 32f and 48i is assigned to anions denoted as Fint(32f)3 and Fint(48i), respectively."
} |
{
"ru": "Распределение ЭП вблизи позиции 8c, которую занимают матричные анионы F8c, свидетельствует о наличии в кристаллах с R = Pr, Tb, Dy и Ho динамических смещений анионов F8c.",
"en": "The ED distribution near site 8c, which is occupied by F8c matrix anions, indicates the presence of dynamic displacements of F8c anions in the crystals with R = Pr, Tb, Dy, and Ho."
} |
{
"ru": "В данных кристаллах после учета отклонения тепловых колебаний анионов F8c от гармонического закона до третьего порядка разложения ЭП вблизи данной позиции сохранилась, что свидетельствует о наличии в их структуре статически смещенных (релаксировавших) матричных анионов F8c, обозначенных как Fint(32i)1.",
"en": "In these crystals, after taking into account the deviation of thermal vibrations of F8c anions from the harmonic law up to the third expansion order, the ED is retained near this site, which is indicative of the presence of statically displaced (relaxed) F8c matrix anions in their structure, which are denoted as Fint(32i)1."
} |
{
"ru": "В кристалле с R = Tb провести уточнение с учетом релаксированного аниона не удалось, релаксации анионной подрешетки в данном кристалле не наблюдается.",
"en": "We could not perform refinement with allowance for the relaxed anion in the crystal with R = Tb; no relaxation of the anion sublattice was observed in this crystal."
} |
{
"ru": "На синтезах образцов с R = Tb, Dy и Er присутствует ЭП вблизи центра кубической пустоты {F8} в позициях , 24e и 4b соответственно, принадлежащая межузельным анионам, обозначенным как Fint()4, Fint(24e) и Fint(4b).",
"en": "The maps of the samples with R = Tb, Dy, and Er contain ED near the center of the {F8} cubic void at sites 32f, 24e, and 4b, respectively, assigned to the interstitial anions denoted as Fint()4, Fint(24e), and Fint(4b)."
} |
{
"ru": "Распределение ЭП вблизи позиции катиона в кристалле Sr0.72Pr0.28F2.28 характерно для ангармонического характера тепловых колебаний.",
"en": "The ED distribution near the cation site in the Sr0.72Pr0.28F2.28 crystal is typical of the anharmonic character of thermal vibrations."
} |
{
"ru": "Учет отклонения тепловых колебаний катионов от гармонического закона до четвертого порядка разложения привел к устранению на разностном синтезе образца Sr0.72Pr0.28F2.28 неоднородностей распределения ЭП вблизи позиции 4a (рис. 2б).",
"en": "Consideration of the deviation of cation thermal vibrations from the harmonic law up to fourth expansion order eliminated inhomogeneities of the ED distribution near site 4a in the difference map of the Sr0.72Pr0.28F2.28 sample (Fig. 2b)."
} |
{
"ru": "Распределение ЭП вблизи позиции катиона в остальных кристаллах характерно для статического смещения части катионов из позиции 4a в позицию .",
"en": "The ED distribution near the cation site in the other crystals is characteristic of static displacement of some cations from site 4a to site 32f."
} |
{
"ru": "В твердых растворах с R = Tb, Dy, Tm и Yb часть катионов также смещается статически из позиции 4a в позицию 24e.",
"en": "In the solid solutions with R = Tb, Dy, Tm, and Yb, some cations also shift statically from site 4a to site 24e."
} |
{
"ru": "Учет этих смещений привел к устранению на разностных синтезах данных образцов неоднородностей распределения ЭП вблизи позиции 4a (рис. 1б, 2б).",
"en": "Consideration of these displacements led to elimination of ED distribution inhomogeneities near site 4a in the difference maps of these samples (Figs. 1b, 2b)."
} |
{
"ru": "На последнем этапе уточнения суммарное количество анионов было зафиксировано в соответствии с составом каждого кристалла.",
"en": "In the last stage of refinement, the total number of anions was fixed in correspondence with the composition for each crystal."
} |
{
"ru": "Параметры атомного смещения аниона F8c в твердых растворах с R = Pr, Tb, Dy и Ho и катиона в кристалле с R = Pr уточнены в ангармоническом приближении.",
"en": "The atomic displacement parameters of the F8c anion in solid solutions with R = Pr, Tb, Dy, and Ho and cation in the crystal with R = Pr were refined within the anharmonic approximation."
} |
{
"ru": "Стандартные отклонения для заселенностей позиций каждого атома рассчитаны при фиксированном значении всех остальных уточняемых параметров.",
"en": "The standard deviations for the position occupancies of each atom were calculated with the rest refined parameters being fixed."
} |
{
"ru": "МОДЕЛЬ СТРОЕНИЯ ИЗУЧЕННЫХ ФАЗ",
"en": "MODEL OF THE STRUCTURE OF THE PHASES UNDER STUDY"
} |
{
"ru": "Известно, что дефекты, образующиеся в нестехиометрических флюоритовых фазах M1 – xRxF2 + x (M – щелочноземельные элементы) в результате гетеровалентного замещения катионов M2+ на R3+ группируются в кластеры, анионное ядро которых составляют межузельные анионы фтора.",
"en": "It is known that defects, formed in M1–xRxF2+x nonstoichiometric fluorite phases (M are alkaline-earth elements) as a result of heterovalent substitution of R3+ cations for M2+, are aggregated into clusters, the anion core of which is comprised of interstitial fluorine anions."
} |
{
"ru": "Согласно принципу локальной компенсации заряда вокруг анионного ядра располагаются примесные катионы R3+ [11–13], образуя катион-анионные кластеры.",
"en": "According to the principle of local charge compensation, impurity R3+ cations are located around the anion core [11–13] forming the cation–anion clusters."
} |
{
"ru": "В Sr0.72Pr0.28F2.28 обнаружены межузельные анионы Fint()3 в позиции , которые формируют тетраэдрические группировки {F4}, являющиеся анионным ядром тетраэдрического кластера [Sr4 – nRnF26] [14].",
"en": "Interstitial Fint(32f)3 anions at site 32f forming {F4} tetrahedral groups were found in Sr0.72Pr0.28F2.28; these groups make the anion core of the [Sr4–nRnF26] tetrahedral cluster [14]."
} |