translation
dict |
|---|
{
"ru": "В остальных кристаллах обнаружены межузельные анионы Fint(48i) в позиции 48i, которые формируют кубооктаэдрические группировки {F12}, являющиеся анионным ядром октаэдро-кубического кластера (ОКК) [Sr14 – nRnF64 + n] [15].",
"en": "Interstitial Fint(48i) anions at site 48i were found in the other crystals; these anions form the {F12} cuboctahedral groups making the anion core of the [Sr14–nRnF64+n] cuboctahedral cluster (COC) [15]."
} |
{
"ru": "Октаэдро-кубический кластер является структурной единицей упорядоченной фазы M4R3F17.",
"en": "The COC is a structural unit of the M4R3F17 ordered phase."
} |
{
"ru": "В структуре Sr4Lu3F17 [3] ОКК присутствует в искаженном виде: все катионы Lu3+ смещены вдоль оси 4 от центра кластера, часть катионов Sr2+ – вдоль оси 3 к центру кластера.",
"en": "In the Sr4Lu3F17 structure [3], the COC is present in a distorted form: all Lu3+ cations shift along axis 4 from the cluster centers, while some Sr2+ cations shift along axis 3 to the cluster center."
} |
{
"ru": "Вероятно, в катионном мотиве фаз c R = Y, Tb–Yb реализуются смещения катионов, аналогичные таковым в упорядоченной фазе Sr4Lu3F17: все катионы R3+ и часть катионов Sr2+ (Sr3) смещаются вдоль оси 4 в позицию 24e, а часть катионов Sr2+ (Sr1) – вдоль оси 3 в позицию .",
"en": "It is likely that displacements of cations similar to those in the Sr4Lu3F17 ordered phase are implemented in the cation motif of the phases with R = Y, Tb–Yb: all R3+ cations and some Sr2+ cations (Sr3) shift along axis 4 to site 24e, while the other part of Sr2+ cations (Sr1) are displaced along axis 3 to site 32f."
} |
{
"ru": "В кристаллах с R = Ho, Y и Er катионы смещаются только в позицию , в кристаллах с R = Tb, Dy, Tm и Yb наблюдаются оба смещения.",
"en": "Cations shift only to site 32f in the crystals with R = Ho, Y, and Er, whereas in the crystals with R = Tb, Dy, Tm, and Yb both displacements are observed."
} |
{
"ru": "В фазах с R = Tb, Dy и Er установлено присутствие межузельных анионов в позициях (Fint()4), 24e (Fint(24e)) и 4b (Fint(4b)) соответственно.",
"en": "It was established that there are interstitial anions at sites 32f (Fint(32f)4), 24e (Fint(24e)), and 4b (Fint(4b)) in the phases with R = Tb, Dy, and Er, respectively."
} |
{
"ru": "Известно, что в упорядоченных фазах M4R3F17 анионы Fint()4 находятся внутри ядра ОКК, а анионы Fint(4b) занимают кубические пустоты за пределами ОКК.",
"en": "It is known that the Fint(32f)4 anions in the M4R3F17 ordered phases are inside the COC core, while the Fint(4b) anions occupy cubic voids beyond the COC."
} |
{
"ru": "Вероятно, данная схема размещения межузельных анионов реализуется и в исследуемых разупорядоченных фазах.",
"en": "This scheme of arrangement of interstitial anions is likely to be implemented in the disordered phases under study as well."
} |
{
"ru": "Установлено, что кристаллы составов Sr0.72Pr0.28F2.28, Sr0.87Tb0.13F2.13, Sr0.88Dy0.12F2.12, Sr0.89Ho0.11F2.11 и Sr0.9R0.1F2.1 (R = Y, Er, Tm Yb) принадлежат структурному типу CaF2, пр. гр. .",
"en": "It was established that the Sr0.72Pr0.28F2.28, Sr0.87Tb0.13F2.13, Sr0.88Dy0.12F2.12, Sr0.89Ho0.11F2.11, and Sr0.9R0.1F2.1 crystals (R = Y, Er, Tm–Yb) belong to the CaF2 structure type (sp. gr. )."
} |
{
"ru": "Во всех образцах найдены вакансии в основном анионном мотиве и межузельные анионы фтора в позициях (Fint()3) и 48i (Fint(48i)).",
"en": "Vacancies in the main anion motif and interstitial fluorine anions at sites (Fint()3) and 48i (Fint(48i)) were found in all the samples."
} |
{
"ru": "В образцах с R = Tb, Dy и Er установлено присутствие межузельных анионов в позициях (Fint()4), 24e (Fint(24e)) и 4b (Fint(4b)) соответственно.",
"en": "It was established that interstitial anions in the samples with R = Tb, Dy, and Er occupy sites (Fint()4), 24e (Fint(24e)), and 4b (Fint(4b)), respectively."
} |
{
"ru": "В исследованных кристаллах со всеми R, кроме R = Tb, обнаружена релаксация анионной подрешетки Fint(8c) Fint()1.",
"en": "Relaxation of the anion sublattice Fint(8c) Fint()1 was found in all the investigated crystals (except for R = Tb)."
} |
{
"ru": "Предложена модель дефектного строения кристаллов составов Sr0.72Pr0.28F2.28, Sr0.87Tb0.13F2.13, Sr0.88Dy0.12F2.12, Sr0.89Ho0.11F2.11 и Sr0.9R0.1F2.1 (R = Y, Er, Tm Yb), согласно которой межузельные анионы фтора и примесные катионы R3+ группируются в кластеры [Sr4 – nRnF26] тетраэдрической конфигурации в кристалле с R = Pr, а в остальных – в кластеры [Sr14 – nRnF64 + n] октаэдро-кубической конфигурации.",
"en": "A model of the defect structure of Sr0.72Pr0.28F2.28, Sr0.87Tb0.13F2.13, Sr0.88Dy0.12F2.12, Sr0.89Ho0.11F2.11, and Sr0.9R0.1F2.1 crystals (R = Y, Er, Tm–Yb) was proposed, according to which interstitial fluorine anions and impurity R3+ cations are aggregated into [Sr4–nRnF26] clusters of the tetrahedral configuration in the crystal with R = Pr and [Sr14–nRnF64+n] clusters of the cuboctahedral configuration in the other crystals."
} |
{
"ru": "Тетраэдрическое {F4} и кубооктаэдрическое {F12} ядро тетраэдрического кластера и ОКК образуют анионы в позиции Fint()3 и 48i Fint(48i) соответственно.",
"en": "The tetrahedral {F4} and cuboctahedral {F12} cores of the tetrahedral cluster and COC form anions at sites (Fint()3) and 48i (Fint(48i)), respectively."
} |
{
"ru": "Данные о кристаллической структуре исследованных образцов депонированы в Банке данных неорганических соединений (ICSD № 1967838 – Sr0.87Tb0.13F2.13, 1967839 – Sr0.88Dy0.12F2.12 и 1967841 – Sr0.89Ho0.11F2.11, 1967843 – Sr0.72Pr0.28F2.28, 1967840 – Sr0.9Y0.1F2.1, 1967842 – Sr0.9Er0.1F2.1, 1967845 – Sr0.9Tm0.1F2.1, 1967844 – Sr0.9Yb0.1F2.1).",
"en": "The data on the crystal structure of the investigated samples are deposited in the Inorganic Crystal Structure Database (ICSD nos. 1967838 for Sr0.87Tb0.13F2.13, 1967839 for Sr0.88Dy0.12F2.12, 1967841 for Sr0.89Ho0.11F2.11, 1967843 for Sr0.72Pr0.28F2.28, 1967840 for Sr0.9Y0.1F2.1, 1967842 for Sr0.9Er0.1F2.1, 1967845 for Sr0.9Tm0.1F2.1, and 1967844 for Sr0.9Yb0.1F2.1)."
} |
{
"ru": "Работа выполнена при поддержке Российского фонда фундаментальных исследований (проекты № 17-00-00118, 19-02-00877) в части отработки методик выращивания монокристаллов и Министерства науки и высшего образования в рамках выполнения работ по Государственному заданию в части исследования структурных характеристик кристаллических образцов с использованием оборудования ЦКП ФНИЦ “Кристаллография и фотоника” РАН (проект RFMEFI62119X0035).",
"en": "This study was performed using the equipment of the Mixed-Use Center of the Federal Scientific Research Centre \"Crystallography and Photonics\" of the Russian Academy of Sciences. This study was supported by the Russian Foundation for Basic Research, project nos. 17-00-00118 and 19-02-00877, in the part concerning the optimization of techniques for growing single crystals and the Ministry of Science and Higher Education of the Russian Federation within a State assignment (project no. RFMEFI62119X0035) in the part concerning the analysis of the structural characteristics of the crystal samples."
} |
{
"ru": "ФИЗИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА КРИСТАЛЛОВ",
"en": "PHYSICAL PROPERTIES OF CRYSTALS"
} |
{
"ru": "ФОТОТЕРМИЧЕСКОЕ ПРЕОБРАЗОВАНИЕ БЕССЕЛЕВЫХ СВЕТОВЫХ ПУЧКОВ В ПЕРИОДИЧЕСКИ ПОЛЯРИЗОВАННЫХ НЕЛИНЕЙНЫХ КРИСТАЛЛАХ",
"en": "Photothermal Conversion of Bessel Light Beams in Periodically Polarized Nonlinear Crystals"
} |
{
"ru": "Рассмотрен механизм формирования фотодефлекционного отклика, возникающего в периодически поляризованном нелинейном кристалле, облучаемом бесселевым световым пучком.",
"en": "A mechanism of formation of a photodeflection response arising in a periodically polarized nonlinear crystal illuminated by a Bessel light beam is considered."
} |
{
"ru": "Найдено распределение тепловых полей, получено точное решение системы уравнений теплопроводности с использованием интегральных преобразований Фурье–Бесселя и Лапласа для трехслойной системы, состоящей из нелинейного кристалла, подложки и окружающей среды.",
"en": "The thermal-field distribution is found, and the exact solution of the system of heat-conduction equations is obtained using the Fourier–Bessel and Laplace integral transforms for a three-layer system consisting of a nonlinear crystal, a substrate, and environment."
} |
{
"ru": "Предложен способ управления амплитудой фотодефлекционного сигнала на основе применения аксиконов с регулируемым углом конусности или использования оптических схем, обеспечивающих изменение конусности бесселевых световых пучков.",
"en": "A method for controlling the amplitude of the photodeflection signal is proposed based on the application of axicons with an adjustable taper angle or optical schemes providing a change in the conicity of Bessel light beams."
} |
{
"ru": "Воздействие мощного лазерного излучения на кристаллические среды позволяет существенно расширить область применения фотоакустических методов исследования вещества [1–4].",
"en": "The effect of high-power laser radiation on crystalline media makes it possible to extend significantly the range of application of photoacoustic methods of analyzing materials [1–4]."
} |
{
"ru": "Рассмотрению нелинейных режимов импульсной генерации звука посвящено достаточно большое количество публикаций [5–10], однако интерес к практическим вопросам нелинейной фотоакустики не ослабевает.",
"en": "Numerous publications were devoted to nonlinear modes of pulsed sound generation [5–10]; however, practical questions of nonlinear photoacoustics are still of great interest."
} |
{
"ru": "Нелинейное взаимодействие световых волн в периодически поляризованных структурах, как отмечается в [11, 12], обладает большими потенциальными возможностями для эффективной генерации второй гармоники (ГВГ), а также для реализации параметрических эффектов генерации волн суммарной и разностной частот.",
"en": "As was noted in [11, 12], nonlinear interaction of light waves in periodically polarized structures has great potentialities for efficient second-harmonic generation (SHG) and implementation of parametric effects of summary and difference frequency wave generation."
} |
{
"ru": "Разработка параметрического генератора света на основе веерных периодически поляризованных структур ниобата лития с плавной перестройкой длины волны излучения описана в [13].",
"en": "Design of an optical parametric oscillator based on fan-shaped periodically polarized lithium niobate structures with fine tuning of the radiation wavelength was described in [13]."
} |
{
"ru": "Цель настоящей работы – изучение особенностей фототермического преобразования бесселевых световых пучков (БСП) в нелинейных периодически поляризованных кристаллах и установление зависимости величины углов фотодефлекции от теплофизических и диссипативных параметров нелинейной среды и пространственного распределения светового поля.",
"en": "The purpose of this study was to analyze specific features of the photothermal conversion of Bessel light beams (BLBs) in nonlinear periodically polarized crystals and determine the dependence of the photodeflection angles on the thermophysical and dissipative parameters of a nonlinear medium and the spatial distribution of the light field."
} |
{
"ru": "Рассмотрим нормальное падение амплитудно-модулированного на частоте Ω БСП на периодически поляризованный нелинейный кристалл, вырезанный перпендикулярно оси третьего порядка [111] (рис. 1).",
"en": "Let us consider normal incidence of an amplitude-modulated (at frequency Ω) BLB on a periodically polarized nonlinear crystal cut perpendicular to the threefold [111] axis (Fig. 1)."
} |
{
"ru": "В соответствии с [14] вдоль оси третьего порядка кристаллов кубической симметрии может возникать ГВГ.",
"en": "According to [14], SHG may occur along the threefold axis of cubic symmetry crystals."
} |
{
"ru": "В [15] исследованы особенности удвоения частоты БСП при квазисинхронном взаимодействии световых пучков в периодически поляризованных кристаллах.",
"en": "Specific features of BLB frequency doubling in quasi-phase-matched interaction of light beams in periodically polarized crystals were investigated in [15]."
} |
{
"ru": "Были рассмотрены кристаллические образцы с идеальной периодической структурой, состоящей из противоположно поляризованных доменов, толщины которых равны когерентной длине, а эффективные коэффициенты нелинейной связи меняют знак при переходе от одной области к другой.",
"en": "Crystals with an ideal periodic structure were considered. They consist of oppositely polarized domains with thicknesses equal to the coherent length and effective nonlinear coupling coefficients that change sign when passing from one region to another."
} |
{
"ru": "В рассматриваемом случае предполагается, что волна основной частоты распространяется в области прозрачности кристалла, а амплитудно-модулированное излучение второй гармоники интенсивно поглощается.",
"en": "It is assumed in the case under consideration that the fundamental-frequency wave propagates in the crystal transparency region and the amplitude-modulated second-harmonic radiation is intensely absorbed."
} |
{
"ru": "Ситуация реализуема, например, в кристаллах типа селенитов, германате висмута, силикате висмута, которые прозрачны для излучения рубинового лазера (λ 0.694 мкм), но интенсивно поглощают излучение на частоте второй гармоники [16].",
"en": "This situation may occur, e.g., in crystals of the selenite type, bismuth germanate, and bismuth silicate, which are transparent for ruby laser radiation (λ ≈ 0.694 µm) but intensely absorb second-harmonic radiation [16]."
} |
{
"ru": "Отметим, что реализация условий фазового синхронизма в гиротропных кристаллах кубической симметрии возможна, как показано в [14], благодаря явлению естественной или вынужденной (эффект Фарадея) оптической активности кристалла.",
"en": "Note that the phase-matching conditions in gyrotropic crystals of the cubic symmetry can be implemented (as was shown in [14]) due to the phenomenon of natural or induced (Faraday effect) optical activity of the crystal."
} |
{
"ru": "Кроме этого, наличие в нелинейных кристаллах периодической доменной структуры позволяет реализовать режим квазисинхронизма [15], что ведет к эффективной генерации излучения на удвоенной частоте.",
"en": "In addition, the presence of a periodic domain structure in nonlinear crystals makes it possible to implement the quasi-phase-matching mode [15], which leads to efficient lasing at a doubled frequency."
} |
{
"ru": "Таким образом, фотоакустический сигнал возникает в кристаллической пространственно поляризованной пластинке вследствие поглощения модулированного по амплитуде БСП на частоте второй гармоники.",
"en": "Thus, a photoacoustic signal arises in a crystalline spatially polarized plate due to the absorption of the amplitude-modulated BLB at the second-harmonic frequency."
} |
{
"ru": "Под воздействием пучка света исследуемый неоднородный образец периодически нагревается модулированным излучением, что приводит к возбуждению термоакустических колебаний поверхности, освещаемой поляризационными модами БСП.",
"en": "Under the light beam, the inhomogeneous sample is heated by the modulated radiation, which induces excitation of thermoacoustic oscillations of the surface illuminated by BLB polarization modes."
} |
{
"ru": "Это приводит к отклонению зондирующего пучка на угол дефлекции (рассматривается случай трансверсальной геометрии взаимодействия возбуждающего и зондирующего пучков (рис. 2)), величина которого зависит от термоупругих, нелинейных, оптических и дихроичных свойств исследуемого образца, а также поляризационных и энергетических параметров БСП.",
"en": "This leads to deviation of the probe beam by the deflection angle (the case of transversal interaction geometry of the excitation and probe beams is under consideration (Fig. 2)), the value of which depends on the thermoelastic, nonlinear, optical, and dichroic properties of the sample under study, as well as the polarization and energetic BLB parameters."
} |
{
"ru": "Пусть на нелинейный кристалл вдоль оси третьего порядка падает мощный БСП основной частоты, электрическое поле которого E1(ρ, z) задается соотношением",
"en": "Let a high-power fundamental-frequency BLB be incident on a nonlinear crystal along the threefold axis; the beam electric field E1(ρ, z) is given by the relation"
} |
{
"ru": "где – функция Бесселя первого рода нулевого порядка, – поперечная составляющая волнового вектора k1 на основной частоте, γ – угол конусности БСП (половинный угол при вершине конуса волновых векторов), – продольная компонента волнового вектора, ρ – радиальная координата.",
"en": "where is the zero-order Bessel function of the first kind, is the transverse component of the wave vector k1 at the fundamental frequency, γ is the BLB taper angle (halved apex angle of the wave vector cone), is the longitudinal wave-vector component, and ρ is a radial coordinate."
} |
{
"ru": "Из-за квадратичной периодической нелинейности в кристалле формируется область нелинейной поляризуемости на частоте второй гармоники 2ω, причем на удвоенной частоте происходит интенсивное поглощение.",
"en": "A region of nonlinear polarizability at the second-harmonic frequency 2ω is formed in the crystal because of the quadratic periodic nonlinearity; moreover, intense absorption occurs at the doubled frequency."
} |
{
"ru": "Электромагнитное поле второй гармоники представим в виде ряда Фурье–Бесселя:",
"en": "The second-harmonic electromagnetic field can be presented in the form of a Fourier–Bessel series:"
} |
{
"ru": "где – поперечная компонента волнового вектора k2 на частоте второй гармоники, – волновое число волны удвоенной гармоники, m = 1, 2, 3 …, M; M – общее число генерируемых мод, – амплитуда поля на удвоенной частоте.",
"en": "where is the transverse wave of the vector component k2 at the second-harmonic frequency, is the wave number of the second-harmonic wave (m = 1, 2, 3 …, M), M is the total number of generated modes, and is the field amplitude at the doubled frequency."
} |
{
"ru": "В соотношение (2) введены нормированные функции Бесселя",
"en": "The following normalized Bessel functions are introduced into relation (2):"
} |
{
"ru": "При и функция Бесселя обращается в нуль, т.е., согласно (2), (3), поле представляет собой разложение по модам цилиндрической области радиусом RB.",
"en": "At and , the Bessel function turns to zero; i.e., according to (2) and (3), field is an expansion in modes of the cylindrical region with radius RB."
} |
{
"ru": "В (3) – функция Бесселя первого порядка, – радиус локализованного излучения БСП.",
"en": "In (3), is the first-order Bessel function and is the radius of the localized BLB radiation."
} |
{
"ru": "Из (3) также следует условие нормировки",
"en": "The normalization condition can also be drawn from (3):"
} |
{
"ru": "Удобство нормировки (4) состоит, в частности, в возможности описания нелинейного взаимодействия в кристаллах единым интегралом перекрытия взаимодействующих мод БСП.",
"en": "Normalization (4) is convenient, in particular, because of the possibility of describing nonlinear interaction in crystals by a single overlap integral of interacting BLB modes."
} |
{
"ru": "Процесс ГВГ в поглощающих кристаллах может быть описан системой укороченных уравнений [15, 17]:",
"en": "The SHG process in absorbing crystals can be described by the system of reduced equations [15, 17]:"
} |
{
"ru": "где δ2 – коэффициент линейного поглощения волны второй гармоники, – коэффициент нелинейной связи волн, – перенормированный параметр квадратичной нелинейности, s – порядок квазисинхронизма для сред, обладающих периодичностью (в данном случае s = 1), deff – значение эффективной квадратической нелинейности, – фазовая расстройка волны для продольных компонент БСП, , Λ – период доменной структуры.",
"en": "where δ2 is the linear absorption coefficient of the second-harmonic wave, is the nonlinear wave coupling coefficient, is the renormalized quadratic nonlinearity parameter, s is the quasi-phase-matching order for media with periodicity (in this case, s = 1), deff is the value of the effective quadratic nonlinearity, is the phase mismatch of the wave for longitudinal BLB components, , Λ is the domain structure period."
} |
{
"ru": "Представляя поля посредством рядов Фурье, несложно привести систему уравнений (5) для амплитуд взаимодействующих волн к виду:",
"en": "Having presented the fields as Fourier series, we can easily reduce the system of equations (5) for the interacting-wave amplitudes to the form"
} |
{
"ru": "где – интеграл перекрытия взаимодействующих мод.",
"en": "where is the overlap integral of the interacting modes."
} |
{
"ru": "Решение системы уравнений (6) выполним в приближении заданной интенсивности, полагая, что [16].",
"en": "The system of equations (6) is solved within the approximation of specified intensity, on the assumption that [16]."
} |
{
"ru": "В этом случае выражение для амплитуды поля второй гармоники имеет вид [18]:",
"en": "In this case, the expression for the second-harmonic field amplitude can be written as [18]"
} |
{
"ru": "Как следует из (7), интенсивность электрического поля на частоте второй гармоники, возбужденной БСП, определяется интегралами перекрытия qm парциальных световых пучков накачки, а также общим числом M генерируемых мод.",
"en": "As follows from (7), the electric field intensity at the frequency of the second harmonic excited by the BLB is determined by overlap integrals qm of partial pump light beam and total number M of the generated modes."
} |
{
"ru": "Кроме того, амплитуда поля удвоенной гармоники A2m при увеличении коэффициента поглощения δ2 может достаточно сильно затухать, уменьшаясь по экспоненте, что экспериментально наблюдалось в [16] для кристаллов типа селенитов.",
"en": "In addition, the second-harmonic field amplitude A2m may strongly (exponentially) decay with an increase in absorption coefficient δ2, which was experimentally observed in [16] for selenite-type crystals."
} |
{
"ru": "РЕШЕНИЕ ТЕПЛОВОЙ ЗАДАЧИ.",
"en": "SOLUTION OF THE THERMAL PROBLEM."
} |
{
"ru": "АМПЛИТУДА ФОТОДЕФЛЕКЦИОННОГО СИГНАЛА",
"en": "AMPLITUDE OF THE PHOTODEFLECTION SIGNAL"
} |
{
"ru": "Модулированное воздействие излучения второй гармоники на поглощающий в данном частотном диапазоне кристалл с регулярной доменной структурой приводит к возникновению периодической составляющей температурного поля, изменение которого описывается неоднородным уравнением теплопроводности [19].",
"en": "Modulated effect of the second-harmonic radiation on a crystal with a regular domain structure absorbing in this frequency range induces a periodic component of the temperature field, a change of which is described by the inhomogeneous heat-conduction equation [19]."
} |
{
"ru": "Выделим временнýю часть системы уравнений теплопроводности для трехслойной системы окружающая среда–нелинейный периодически поляризованный кристалл–подложка",
"en": "Let us select the temporal part of the system of heat-conduction equations for the three-layer system (environment–nonlinear periodically polarized crystal–substrate):"
} |
{
"ru": "Выражение для скорости диссипации энергии Q2ω, исходя из материальных уравнений для изотропной поглощающей среды D = εE, B = μH(μ = 1, ε = ε' + iε''), общего соотношения для Q в электродинамике [20] и соотношений (2), (7), имеет вид",
"en": "Proceeding from the constitutive equations for the isotropic absorbing medium D = εE, B = μH (μ = 1, ε = ε' + iε''), general relation for Q in electrodynamics [20], and relations (2) and (7), the expression for energy dissipation rate Q2ω can be written as"
} |
{
"ru": "где I0 – интенсивность падающей волны.",
"en": "where and I0 is the incident-wave intensity."
} |
{
"ru": "При этом неоднородное уравнение теплопроводности (8) принимает трансцендентную форму.",
"en": "Inhomogeneous heat-conduction equation (8) takes a transcendental form."
} |
{
"ru": "В том случае, когда толщина образца d удовлетворяет условию",
"en": "When sample thickness d satisfies the condition"
} |
{
"ru": "В этом случае выражение для Q2ω примет вид",
"en": "In this case, the expression for Q2ω takes the form"
} |
{
"ru": "Решение системы уравнений теплопроводности (8) выполнено с использованием интегральных преобразований Фурье–Бесселя и Лапласа аналогично [21, 22] (Приложение).",
"en": "The system of heat-conduction equations (8) was solved using integral Fourier–Bessel and Laplace transforms similarly to [21, 22] (see Appendix)."
} |
{
"ru": "Для угла фотодефлекции Ф получено выражение",
"en": "The following expression is obtained for photodeflection angle Φ:"
} |
{
"ru": "Выражение (11) показывает, что пространственное распределение температурного поля и амплитуды фотодефлекционного отклика в нелинейных средах сложным образом зависит от диссипативных, геометрических теплофизических и нелинейных параметров среды, а также энергетически временных и поляризационных свойств квазибездифракционного излучения.",
"en": "Expression (11) shows that the spatial distribution of the temperature field and the photodeflection response amplitude in nonlinear media depends in a complex way on the dissipative, geometric, thermophysical, and nonlinear parameters of the medium, as well as energetic, temporal, and polarization properties of quasi-non-diffraction radiation."
} |
{
"ru": "Как видно на рис. 3, влияние подложки обусловливает смещение положений максимумов амплитуды фотодефлекционного сигнала в направлении больших углов конусности.",
"en": "As can be seen in Fig. 3, the influence of the substrate shifts positions of the photodeflection signal amplitude maxima to larger taper angles."
} |
{
"ru": "При этом общий характер зависимости Ф(α) сохраняется, а величина амплитуды результирующего отклика уменьшается, что является следствием проникновения температурного поля в область подложки и окружающей среды (расплывания за пределы образца).",
"en": "The general character of the dependence Φ(α) is retained, while the resulting response amplitude decreases, which is a consequence of penetration of the temperature field into the substrate and environment (propagation beyond the sample)."
} |
{
"ru": "Зависимость угла фотодефлекции от радиальной координаты является экспоненциально убывающей и одновременно осциллирующей (рис. 4), что обусловлено модулирующим воздействием функций Бесселя.",
"en": "The dependence of the photodeflection angle on the radial coordinate is exponentially decaying and oscillating at the same time (Fig. 4), which is due to the modulating effect of the Bessel functions."
} |
{
"ru": "Это обстоятельство важно учитывать для правильной интерпретации экспериментальных данных, полученных в результате прецизионных измерений амплитудно-фазовых характеристик фотодефлекционного отклика от нелинейных периодически поляризованных кристаллических структур.",
"en": "It is important to take this circumstance into account for correct interpretation of experimental data obtained in precise measurements of the amplitude and phase characteristics of the photodeflection response from nonlinear periodically polarized crystal structures."
} |
{
"ru": "Квадрат интеграла перекрытия имеет два максимума: при m = m1 = 1 и m = m2 = (2q1RBm)/π [15, 18].",
"en": "Squared overlap integral has two maxima: at m = m1 = 1 and m = m2 = (2q1RBm)/π [15, 18]."
} |
{
"ru": "Следовательно, наибольший вклад в эффективность ГВГ вносят две группы мод, локализованные в окрестности обозначенных максимумов.",
"en": "Therefore, the main contribution to the SHG efficiency is from two mode groups localized in the vicinity of these maxima."
} |
{
"ru": "Вблизи m1 и m2 происходят наибольшее выделение тепловой энергии и генерация термоупругих волн, при этом амплитуда фотодефлекционного сигнала достигает своего максимального значения.",
"en": "The strongest thermal energy release and thermoelastic wave generation occur near m1 and m2, and the photodeflection signal amplitude reaches a maximum."
} |
{
"ru": "Также отметим, что из аналитического выражения (11) и приведенных выше графических зависимостей видно, что существует возможность эффективного влияния на амплитуду фотодефлекционного сигнала путем изменения угла конусности БСП.",
"en": "Note that it follows from analytical expression (11) and above-presented graphical dependences that there is a possibility to efficiently affect the photodeflection signal amplitude by varying BLB taper angle."
} |
{
"ru": "Построена модель фототермического преобразования бесселевых световых пучков в периодически поляризованных нелинейных кристаллах.",
"en": "A model of photothermal conversion of Bessel light beams in periodically polarized nonlinear crystals was constructed."
} |
{
"ru": "Установлено, что величина фотодефлекционного отклика от образца нелинейного кристалла при учете параметров подложки и окружающей среды приблизительно на 0.22 отн. ед. ниже значения, полученного при расчетах, проведенных без учета этих параметров.",
"en": "It was established that the value of the photodeflection response from the nonlinear crystal with the substrate and environment parameters taken into account is smaller by approximately 0.22 rel. units than that obtained in calculations with these parameters disregarded."
} |
{
"ru": "Графический анализ также показывает, что при увеличении времени воздействия БСП на нелинейный кристалл происходит уменьшение амплитуды фотодефлекционного сигнала, что объясняется размыванием поля температур в исследуемом образце вследствие теплообмена с окружающей средой и диэлектрической подложкой.",
"en": "A graphical analysis also showed that the photodeflection signal amplitude decreases with an increase in the duration of BLB effect on the nonlinear crystal, which is explained by diffusion of the temperature field in the sample under study due to heat exchange with the environment and the dielectric substrate."
} |
{
"ru": "Отметим, что существует возможность эффективного управления амплитудой фотодефлекционного отклика от нелинейного кристалла, которая может быть реализована при использовании аксиконов с регулируемым углом конусности, созданных, например, на основе кристаллов, обладающих эффектом Поккельса [23, 24].",
"en": "Note that the amplitude of the photodeflection response from a nonlinear crystal can be efficiently controlled using axicons with adjustable taper angle fabricated, e.g., based on crystals with the Pockels effect [23, 24]."
} |
{
"ru": "Импульсное возбуждение ультразвуковых волн управляемыми БСП в образцах горных пород экспериментально продемонстрировано в [25].",
"en": "Pulsed excitation of ultrasonic waves by controlled BLBs in rock samples was experimentally demonstrated in [25]."
} |
{
"ru": "В [21, 22, 26] исследована термооптическая управляемая генерация звука квазибездифракционным излучением в плотном слое хиральных и ахиральных углеродных нанотрубок, а также в магнитоактивных сверхрешетках, что подтверждает практическую значимость использования поляризационных мод БСП.",
"en": "The thermooptical controlled sound generation by quasi-non-diffraction radiation in a dense layer of chiral and achiral carbon nanotubes and magnetoactive superlattices was investigated in [21, 22, 26], which confirms the practical importance of the use of polarization BLB modes."
} |
{
"ru": "ПРИЛОЖЕНИЕ",
"en": "APPENDIX"
} |
{
"ru": "Выпишем интеграл, представляющий собой частное решение неоднородного уравнения теплопроводности,",
"en": "Let us write the integral, which is a particular solution to the inhomogeneous heat-conduction equation:"
} |
{
"ru": "p – параметр преобразования Фурье–Бесселя.",
"en": "p is the Fourier–Bessel transform parameter."
} |
{
"ru": "Перейдем в интеграле (А2) к переменной :",
"en": "We pass to variable in integral (A2):"
} |
{
"ru": "Для взятия интеграла воспользуемся преобразованием Лапласа [27]:",
"en": "To take the integral, we use the Laplace transform [27]:"
} |
{
"ru": "Используя (А4), можем записать для (А2) следующее выражение:",
"en": "Using (A4), we can write the following expression for (A2):"
} |
{
"ru": "С помощью численного анализа вырожденного гипергеометрического ряда трех переменных установлено, что вполне достаточно ограничиться первыми двумя членами.",
"en": "Using the numerical analysis of the degenerate hypergeometric series of three variables, we established that it is sufficient to restrict ourselves to the first two terms."
} |
{
"ru": "Следовательно, для интеграла I1 получаем",
"en": "Therefore, we find for integral I1 that"
} |
{
"ru": "Аналогичным образом несложно получить соответствующее выражение для второго интеграла",
"en": "In a similar way, the corresponding expression for the second integral can easily be obtained:"
} |
{
"ru": "Подставляя (А5) и (А6) в (А1), получим конечное соотношение для искомого интеграла",
"en": "Substituting (A5) and (A6) into (A1), we obtain the final relation for the desired integral:"
} |
{
"ru": "C помощью (А7) несложно записать полное решение неоднородного уравнения теплопроводности, которое на основе стандартных граничных условий и решений для температурных полей в окружающей среде и подложке позволяет найти распределение температуры в периодически поляризованном нелинейном кристалле, использованном при расчете амплитуды фотодефлекционного сигнала (11).",
"en": "The complete solution to the inhomogeneous heat-conduction equation can easily be written using (A7); this solution, based on the standard boundary conditions and solutions for temperature fields in the environment and substrate, makes it possible to determine the temperature distribution in a periodically polarized nonlinear crystal used when calculating the amplitude of photodeflection signal (11)."
} |
{
"ru": "Оксимолибдаты La2MoO6, чистые и легированные магнием, получены кристаллизацией из раствора в расплаве и методом твердофазного синтеза в виде монокристаллов и поликристаллических образцов соответственно.",
"en": "Oxymolybdates La2MoO6, both pure and doped with magnesium, have been obtained by the flux crystallization method and the solid-phase synthesis method as single crystals and polycrystals, respectively."
} |
{
"ru": "Соединения охарактеризованы методами рентгенофазового, рентгеноструктурного анализа, термогравиметрии, дифференциальной сканирующей калориметрии, исследованы их проводящие свойства.",
"en": "The compounds are described by X-ray diffraction analysis, thermogravimetry, and differential scanning calorimetry; their conducting properties have been investigated."
} |
{
"ru": "Получена модель структуры монокристаллов La2MoO6, легированных магнием.",
"en": "A model of the structure of magnesium-doped La2MoO6 single crystals is obtained."
} |
{
"ru": "Внедрение атомов двухвалентного магния в позиции атомов шестивалентного молибдена в структуре La2MoO6 приводит к образованию кислородных вакансий и незначительному увеличению проводимости легированных образцов по сравнению с беспримесными кристаллами.",
"en": "Incorporation of divalent-magnesium atoms to the sites of hexavalent-molybdenum atoms in the La2MoO6 structure leads to the formation of oxygen vacancies and a slight increase in the conductivity of doped samples in comparison with pure crystals."
} |
{
"ru": "Исследованные соединения обладают гигроскопическими свойствами.",
"en": "The compounds under study have hygroscopic properties."
} |
{
"ru": "Бинарные системы Ln2O3–MoO3 (Ln = La, Pr, Nd) в области 25–50 мол. % Ln2O3 перспективны для исследований, поскольку в них образуется ряд соединений с интересными свойствами.",
"en": "Binary Ln2O3–MoO3 systems (Ln = La, Pr, or Nd) in the range of 25–50 mol % Ln2O3 are promising for researchers, because they provide formation of several compounds with interesting properties."
} |
{
"ru": "Соединения с составом 1 : 3 (соотношение молярных концентраций оксидов) обладают прекрасными люминесцентными свойствами, большими показателями преломления, среди них были впервые обнаружены несобственные сегнетоэлектрики [1].",
"en": "Compounds with the composition of 1 : 3 (ratio of the molar concentrations of oxides) have excellent luminescence properties and high refractive indices; improper ferroelectrics were found for the first time among these compounds [1]."
} |
{
"ru": "Обширное семейство LAMOX на основе молибдата La2Mo2O9, открытое в . [2], отличается высокой кислородной проводимостью 10–2 См/см при 800С, которая носит вакансионный характер.",
"en": "The vast LAMOX family based on molybdate La2Mo2O9 discovered in 2000 [2] is distinguished by a high oxygen conductivity (10–2 S/cm at 800C) of vacancy character."
} |