translation
dict |
|---|
{
"ru": "Ионный радиус Eu2+ близок к радиусу Sr2+, но не равен ему. ",
"en": "The ionic radius of Eu2+ is close (but not equal) to that of Sr2+."
} |
{
"ru": "Результат замены Sr2+ в тисонитовых ФТЭЛ на ионы Eu2+ a proiri предсказать невозможно.",
"en": "The result of substituting Sr2+ in tysonite FSEs by Eu2+ ions cannot be a proiri predicted."
} |
{
"ru": "Целью работы является получение впервые объемных кристаллов тисонитовой нестехиометрической фазы Nd1 – yEuyF3 – y (0 y 0.15), в которой стехиометрия нарушается введением Eu2+, их характеризация и исследование концентрационной зависимости их фтор-ионной проводимости.",
"en": "The purpose of this study was to grow for the first time bulk crystals of the tysonite nonstoichiometric phase Nd1–yEuyF3–y (0 ≤ y ≤ 0.15), in which stoichiometry is violated by introducing Eu2+, characterize them, and study the concentration dependence of their fluorine-ion conductivity."
} |
{
"ru": "МЕТОДИКА ЭКСПЕРИМЕНТА",
"en": "EXPERIMENTAL"
} |
{
"ru": "Фазовая диаграмма системы EuF2NdF3 не изучена.",
"en": "A phase diagram of the EuF2–NdF3 system has not been studied."
} |
{
"ru": "Однако система EuF2NdF3 аналогична системам MF2–NdF3 (M = Ca, Sr, Ba) [14] и в первую очередь системе SrF2–NdF3 ввиду близости ионных радиусов катионов Eu2+ (1.25 Å для координационного числа 8) и Sr2+ (1.26 Å).",
"en": "However, the EuF2–NdF3 system is similar to the MF2–NdF3 systems (M = Ca, Sr, or Ba) [14] and, primarily, the SrF2–NdF3 system due to the proximity of ionic radii of Eu2+ (1.25 Å for the coordination number of 8) and Sr2+ (1.26 Å) cations."
} |
{
"ru": "Введение EuF2 в матрицу NdF3 должно приводить к образованию нестехиометрической фазы Nd1 yEuyF3 – y, имеющей широкую область гомогенности, с дефектной структурой тисонита (LaF3).",
"en": "The introduction of EuF2 into the NdF3 matrix should lead to the formation of the nonstoichiometric phase Nd1yEuyF3–y with a wide homogeneity range and tysonite (LaF3) defect structure."
} |
{
"ru": "В изученной системе EuF2–LaF3 область гомогенности тисонитовой фазы La1 yEuyF3 – y имеет предел y = 0.08 [15].",
"en": "In the investigated EuF2–LaF3 system, the homogeneity range of the tysonite phase La1yEuyF3–y has a limit of y = 0.08 [15]."
} |
{
"ru": "Выращивание кристаллов Nd1 yEuyF3 – y проводили из расплава методом вертикальной направленной кристаллизации в двухзонной установке с резистивным нагревом в многоячеистых графитовых тиглях в смешанной атмосфере (He + HF + H2).",
"en": "Crystals of Nd1yEuyF3–y were grown from melt by the method of vertical directional solidification in a two-zone system with resistive heating in multicellular graphite crucibles in a mixed atmosphere (He + HF + H2)."
} |
{
"ru": "Фтористый водород получали термическим разложением BaF2 HF.",
"en": "Fluoride hydrogen was obtained by thermal decomposition of BaF2 HF."
} |
{
"ru": "В качестве исходных реактивов использовали порошки NdF3 и EuF3 (чистота 99.99 мас. %, Ланхит).",
"en": "The initial agents were NdF3 and EuF3 powders (purity 99.99 wt %, Lankhit)."
} |
{
"ru": "Поликристаллический EuF2 (параметр решетки a = 5.842(1) Å) получали взаимодействием расплава EuF3 с элементарным кремнием по методике [9].",
"en": "Polycrystals of EuF2 (lattice parameter a = 5.842(1) Å) were prepared by means of interaction between EuF3 melt and elementary silicon according to the technique [9]."
} |
{
"ru": "Для проведения ростовых экспериментов выбраны составы Nd1 yEuyF3 – y с содержанием EuF2 y = 0 – 0.15 (по шихте).",
"en": "The growth experiments were carried out on the Nd1yEuyF3–y compositions with the EuF2 content y = 0–0.15 (throughout the charge)."
} |
{
"ru": "Средняя скорость охлаждения кристаллов после роста составляла 100 K/ч.",
"en": "The mean crystal cooling rate after the growth was 100 K/h."
} |
{
"ru": "Окраска образцов при естественном освещении изменяется от фиолетовой (для y = 0) до розовой с введением EuF2.",
"en": "The color of the samples under daylight illumination changes from violet (for y = 0) to pink upon introduction of EuF2."
} |
{
"ru": "Рентгенофазовый анализ кристаллов выполняли на порошковом рентгеновском дифрактометре Rigaku MiniFlex 600 (излучение CuK).",
"en": "X-ray diffraction analysis of the crystals was performed on a Rigaku MiniFlex 600 X-ray powder diffractometer (CuK radiation)."
} |
{
"ru": "Регистрация дифрактограмм проводилась в диапазоне углов 2 от 10 до 100.",
"en": "X-ray diffraction patterns were recorded at 2 angles varying from 10 to 100."
} |
{
"ru": "Идентификацию фаз осуществляли с использования базы данных ICDD PDF-2 (2014).",
"en": "Phases were identified using the ICDD PDF-2 (2014) database."
} |
{
"ru": "Расчет параметров элементарной ячейки проводили методом полнопрофильного анализа Le Bail с использованием пакета программ Jana2006.",
"en": "The unit-cell parameters were calculated by the Le Bail full-profile analysis method using the Jana2006 package."
} |
{
"ru": "Образцы для исследований толщиной h = 2–3 мм вырезали из центральных участков кристаллов Nd1 yEuyF3 – y и полировали.",
"en": "The samples for investigation with a thickness h = 2–3 mm were cut from central portions of the Nd1yEuyF3–y crystals and polished."
} |
{
"ru": "Показатели преломления n кристаллов на длине волны = 0.633 мкм были измерены при T = 293 K с использованием призменного устройства связи Metricon 2010/M (Metricon corp.).",
"en": "Refractive indices n of the crystals at a wavelength = 0.633 µm were measured at T = 293 K using a Metricon 2010/M prism coupling device (Metricon Corp.)."
} |
{
"ru": "Показатель преломления с точностью не хуже 0.0005 определяли из зависимости коэффициента отражения R излучения от угла падения в условиях нарушенного полного внутреннего отражения при ТЕ-поляризации падающего луча He-Ne-лазера по формуле:",
"en": "The refractive index was determined (with an error of no worse than 0.0005) from the dependence of the reflectance R on the angle of incidence under the conditions of frustrated total internal reflection for the TE-polarized incident He–Ne laser beam using the formula"
} |
{
"ru": "где Np = 2.15675 – показатель преломления измерительной призмы прибора, crit – критический угол полного внутреннего отражения.",
"en": "where Np = 2.15675 is the refractive index of the device measuring prism, and crit is the critical total internal reflection angle."
} |
{
"ru": "Измерения выполняли в диапазонах частот 5–5 105 Гц и сопротивлений 1–107 Ом (импедансметр Tesla BM–507) в вакууме 1 Па при T = 293 К.",
"en": "The measurements were carried out in the frequency range of 5–5 105 Hz at resistances from 1 to 107 Ω (Tesla BM–507 impedancemeter), residual pressure of ~1 Pa, and T = 293 K."
} |
{
"ru": "Методика электрофизических измерений приведена в [16].",
"en": "The technique of electrical measurements was described in [16]."
} |
{
"ru": "Относительная погрешность измерений dc составляла 5%.",
"en": "The relative error in measuring dc was 5%."
} |
{
"ru": "В качестве материала инертных электродов использовалась серебряная паста (Leitsilber).",
"en": "The inert electrodes were made of silver paste (Leitsilber)."
} |
{
"ru": "Площадь электродных поверхностей составляла S = 50–100 мм2.",
"en": "The electrode-surface area was S = 50–100 mm2."
} |
{
"ru": "Кондуктометрические измерения проведены на неориентированных образцах, поскольку анизотропией электропроводности кристаллов нестехиометрических тисонитов можно пренебречь [7, 17].",
"en": "Conductometric measurements were performed on unoriented samples because the electrical-conductivity anisotropy of nonstoichiometric tysonite crystals can be neglected [7, 17]."
} |
{
"ru": "Наличие в спектрах импеданса блокирующего эффекта от инертных (Ag) электродов при низких частотах указывает на ионный характер электропереноса в изученных кристаллах.",
"en": "The presence of the blocking effect from the inert (Ag) electrodes at low frequencies in the impedance spectra indicates that the electrotransfer in the crystals under study is ionic."
} |
{
"ru": "Из годографов комплексного импеданса кристаллов с серебряными электродами находили объемное сопротивление Rb, из величины которого с учетом геометрических размеров образцов (h, S) рассчитывали электропроводность:",
"en": "Bulk resistance Rb was determined from hodographs of the complex impedance of the crystals with silver electrodes, which was then used to calculate the electrical conductivity taking into account the geometric sample sizes (h, S):"
} |
{
"ru": "Электронная проводимость кристаллов R1 – yMyF3 – y весьма незначительна [18], а результаты исследования методом ЯМР F19 [1921] указывают на то, что ионный перенос в них сосредоточен в пределах анионной (фторной) подрешетки.",
"en": "The electronic conductivity of R1–yMyF3–y crystals is rather low [18], and the NMR results for F19 [19–21] indicate that the ionic transport therein is concentrated within the anion (fluorine) sublattice."
} |
{
"ru": "РЕЗУЛЬТАТЫ И ИХ ОБСУЖДЕНИЕ",
"en": "RESULTS AND DISCUSSION"
} |
{
"ru": "Спектры пропускания образцов кристаллов Nd1 yEuyF3 – y приведены на рис. 2а.",
"en": "Transmission spectra of the Nd1yEuyF3–y crystals are shown in Fig. 2a."
} |
{
"ru": "Коротковолновый край пропускания составляет ~ 0.4 мкм.",
"en": "The short-wavelength transmission edge is at ~0.4 µm."
} |
{
"ru": "В ИК-области кристаллы прозрачны до 12 мкм.",
"en": "In the IR region, the crystals are transparent up to 12 µm."
} |
{
"ru": "Интенсивные, характерные для ионов Eu3+ (переходы из основного 7F0 состояния на 7F4 и 7F6 уровни 4f6 конфигурации иона Eu3+) полосы поглощения в области 2 и 3.5 мкм наблюдаются в спектрах пропускания кристаллов EuF2 + x (рис. 2б).",
"en": "Strong absorption bands near 2 and 3.5 µm, which are characteristic of Eu3+ ions (transitions from the ground 7F0 state to the 7F4 and 7F6 levels of the 4f6 configuration of Eu3+ ion), are observed in the transmission spectra of the EuF2+x crystals (Fig. 2b)."
} |
{
"ru": "Эти полосы удобно использовать для экспрессного контроля наличия ионов Eu3+ в кристаллах Nd1 yEuyF3 – y, так как их спектральное положение приходится на диапазоны прозрачности матрицы NdF3.",
"en": "These bands are convenient to use for rapid monitoring of the presence of Eu3+ ions in Nd1yEuyF3–y crystals, because their spectral positions correspond to the transparency ranges of the NdF3 matrix."
} |
{
"ru": "Данные полосы поглощения в выращенных в работе кристаллах Nd1 yEuyF3 – y не детектируются, что указывает на возможное присутствие ионов Eu3+ только в фоновом количестве.",
"en": "These absorption bands were not revealed in the grown Nd1yEuyF3–y crystals, which indicates that Eu3+ ions can be present only in trace amount."
} |
{
"ru": "Рентгенофазовый анализ кристаллов Nd1 yEuyF3 – y (0 ≤ y ≤ 0.15) показал, что все изученные образцы однофазные (рис. 3).",
"en": "X-ray diffraction analysis of the Nd1yEuyF3–y crystals (0 ≤ y ≤ 0.15) showed that all the samples under study are single-phase (Fig. 3)."
} |
{
"ru": "При y ≤ 0.12 они кристаллизуются в тригональной ячейке (пр. гр. , Z = 6).",
"en": "At y ≤ 0.12, they are crystallized into a trigonal cell (sp. gr. , Z = 6)."
} |
{
"ru": "При дальнейшем увеличении содержания EuF2 в кристаллах (до y = 0.15) наблюдается стабилизация высокотемпературной тисонитовой α-формы, структура которой подчиняется симметрии P63/mmc с гексагональной ячейкой втрое меньшего объема (Z = 2).",
"en": "A further increase in the EuF2 content in the crystals (to y = 0.15) leads to stabilization of the high-temperature tysonite α phase, the structure of which is described by the symmetry P63/mmc with a hexagonal cell thrice smaller in volume (Z = 2)."
} |
{
"ru": "Концентрационный структурный переход с изменением объема элементарной ячейки и пространственной группы характерен для нестехиометрических тисонитовых фаз R1 yMyF3 y (R = La–Nd, M = Ca, Sr, Ba), что было показано в [22, 23].",
"en": "The concentration-driven structural transition with changes in the unit-cell volume and the space group is characteristic of nonstoichiometric tysonite R1yMyF3y phases (R = La–Nd and M = Ca, Sr, or Ba), which was shown in [22, 23]."
} |
{
"ru": "Параметры тригональной ячейки a(y) и c(y) для Nd1 yEuyF3 – y слабоквадратично возрастают с увеличением мольной доли y и изменяются в пределах a = 7.0295(3)–7.0475(1) и c = 7.1981(3)–7.2311(1) Å для y = 0–0.12 соответственно (рис. 4).",
"en": "The trigonal-cell parameters a(y) and c(y) for Nd1yEuyF3–y increase with an increase in the molar fraction y according to a weak quadratic law and vary, respectively, within a = 7.0295(3)–7.0475(1) Å and c = 7.1981(3)–7.2311(1) Å for y = 0–0.12 (Fig. 4)."
} |
{
"ru": "Состав Nd0.85Eu0.15F2.85 (y = 0.15) характеризуется следующими параметрами гексагональной ячейки: a = 4.0708(1), с = 7.2391(3) Å.",
"en": "The Nd0.85Eu0.15F2.85 composition (y = 0.15) is characterized by the following hexagonal-cell parameters: a = 4.0708(1) Å and c = 7.2391(3) Å."
} |
{
"ru": "Зависимость плотности (y) имеет практически линейный характер в диапазоне составов 0.02 < y 0.15, значения плотности кристаллов Nd1 yEuyF3 – y изменяются в пределах от 6.490(5) до 6.326(10) г/см3 для y = 0–0.15 (рис. 4).",
"en": "The dependence of the density (y) is almost linear in composition range of 0.02 < y ≤ 0.15, and the density of the Nd1yEuyF3–y crystals changes from 6.490(5) to 6.326(10) g/cm3 for y = 0–0.15 (Fig. 4)."
} |
{
"ru": "Концентрационная зависимость показателя преломления no(y) кристаллов Nd1 yEuyF3 – y представлена на рис. 5 (кривая 1).",
"en": "The concentration dependence of the refractive index no(y) of the Nd1yEuyF3–y crystals is shown in Fig. 5 (curve 1)."
} |
{
"ru": "Кристаллы являются одноосными и оптически отрицательными (no > ne).",
"en": "The crystals are uniaxial and optically negative (no > ne)."
} |
{
"ru": "Использование неориентированных образцов позволило исследовать только обыкновенный показатель no. Значения no ( = 0.633 мкм) образцов c y = 0–0.12 монотонно уменьшаются в диапазоне от 1.618 до 1.595, что сравнимо с данными [24] по величинам показателей преломления кристаллов Nd1 ySryF3 – y (y = 0–0.12) (рис. 5, кривые 2, 3).",
"en": "The use of unoriented samples allowed us to analyze only the ordinary index no. The no values ( = 0.633 µm) of the samples with y = 0–0.12 monotonically decrease in range from 1.618 to 1.595, which is comparable with the data of [24] on the refractive indices of Nd1ySryF3–y crystals (y = 0–0.12) (Fig. 5, curves 2, 3)."
} |
{
"ru": "Отметим, что показатели преломления компонентов EuF2 и SrF2 этих кристаллов твердых растворов и их молекулярные рефракции R существенно различаются (для EuF2 n = 1.555 [25], R = 9.380; для SrF2 nD = 1.438, R = 7.710 [26]).",
"en": "Note that the refractive indices of the components EuF2 and SrF2 of these solid-solution crystals and their molecular refractions R differ significant (n = 1.555 [25] and R = 9.380 for EuF2; nD = 1.438 and R = 7.710 for SrF2 [26])."
} |
{
"ru": "Зависимость фтор-ионной проводимости dc(y) кристаллов Nd1 yEuyF3 – y показана на рис. 6, она имеет немонотонный вид.",
"en": "Dependence of the fluorine-ion conductivity dc(y) of the Nd1yEuyF3–y crystals is shown in Fig. 6 (it is nonmonotonic)."
} |
{
"ru": "При этом максимальная проводимость обнаружена у кристалла состава Nd0.97Eu0.03F2.97.",
"en": "The Nd0.97Eu0.03F2.97 crystal exhibited the maximum conductivity (2.0 10–4 S/cm at 293 K)."
} |
{
"ru": "Величина dc для Nd0.97Eu0.03F2.97 равна 2.0 10-4 См/см при 293 К, что в 2.5 раза меньше проводимости кристалла Ce0.97Sr0.03F2.97, который обладает наилучшими электролитическими характеристиками среди кристаллов R1 – yMyF3 – y (M = Ca, Sr и Ba) [5, 8].",
"en": "This value is smaller by a factor of 2.5 than the conductivity of the Ce0.97Sr0.03F2.97 crystal, which has the best electrolytic characteristics among R1–yMyF3–y crystals (M = Ca, Sr, or Ba) [5, 8]."
} |
{
"ru": "Максимум dc(y) для обеих тисонитовых фаз обнаружен при содержании компонента MF2 (M = Eu2+, Sr) y = 0.024–0.03.",
"en": "The maximum of dc(y) for both tysonite phases was found at the MF2 content (M = Eu2+ or Sr) of y = 0.024–0.03."
} |
{
"ru": "Проводимость наиболее проводящего кристалла Nd0.97Eu0.03F2.97 лишь незначительно уступает dc = 2.9 10-4 См/см кристалла Nd0.976Sr0.024F2.976.",
"en": "The conductivity of the most conducting Nd0.97Eu0.03F2.97 crystal is only slightly lower than dc = 2.9 10–4 S/cm for the Nd0.976Sr0.024F2.976 crystal."
} |
{
"ru": "Гетеровалентные замещения в катионной подрешетке обусловливают появление подвижных вакансий фтора в анионной подрешетке кристаллов Nd1 yEuyF3 – y:",
"en": "Heterovalent substitutions in the cation sublattice induce mobile fluorine vacancies in the anion sublattice of the Nd1yEuyF3–y crystals:"
} |
{
"ru": "Механизм ионной проводимости в тисонитовой фазе Nd1 yEuyF3 – y связан с миграцией примесно-индуцированных вакансий фтора VF+ в объеме кристаллов.",
"en": "The mechanism of ionic conductivity in the Nd1yEuyF3–y tysonite phase is caused by the migration of impurity-induced fluorine vacancies VF+ in the crystal bulk."
} |
{
"ru": "Концентрация носителей заряда в ионных проводниках Nd1 yEuyF3 – y определяется механизмом образования \"примесных\" вакансий VF+ и может быть рассчитана:",
"en": "The charge-carrier concentration in the Nd1yEuyF3–y ionic conductors is determined by the mechanism of formation of \"impurity\" VF+ vacancies and can be calculated as"
} |
{
"ru": "где a и c – параметры решетки тисонитовой фазы, Z = 2 и 6 для гексагональной и тригональной сингоний соответственно. ",
"en": "where a and c are the lattice parameters of the tysonite phase and Z = 2 and 6 for the hexagonal and trigonal systems, respectively."
} |
{
"ru": "Подвижность анионных вакансий VF+ находили по формуле",
"en": "The mobility of anion vacancies VF+ was found from the formula"
} |
{
"ru": "Полученные значения nmob и mob для кристаллов Nd1 yEuyF3 – y приведены на рис. 7, где видно, что с ростом содержания EuF2 поведение зависимостей nmob(y) и mob(y) различно.",
"en": "The obtained nmob and mob values for the Nd1yEuyF3–y crystals are given in Fig. 7; it can be seen that the dependences nmob(y) and and mob(y) behave differently with an increase in the EuF2 content."
} |
{
"ru": "С увеличением у значения nmob растут линейно, в то время как зависимость mob(y) монотонно уменьшается.",
"en": "The nmob values increase linearly with an increase in y, whereas the dependence mob(y) monotonically decreases."
} |
{
"ru": "Падение величины dc кристаллов Nd1 yEuyF3 – y в этом интервале составов вызвано уменьшением подвижности носителей заряда вследствие ион-ионных взаимодействий между ними.",
"en": "The decrease in dc for the Nd1yEuyF3–y crystals in this content range is caused by a decrease in the mobility of charge carriers due to the ion–ion interactions between them."
} |
{
"ru": "Характеристики носителей заряда для наиболее проводящего кристалла Nd0.97Eu0.03F2.97 составляют nmob = 5.8 1020 см-3 и подвижность μmob = 2.2 10-6 см2/Вс при T = 293 К.",
"en": "The carrier characteristics for the most conducting Nd0.97Eu0.03F2.97 crystal are nmob = 5.8 1020 cm–3 and μmob = 2.2 10–6 cm2/(V s) at T = 293 K."
} |
{
"ru": "Из расплава методом Бриджмена выращены кристаллы тисонитовой нестехиометрической фазы Nd1 – yEuyF3 – y (0 ≤ y ≤ 0.15), проведено исследование их оптических, спектроскопических и проводящих характеристик.",
"en": "Tysonite nonstoichiometric Nd1–yEuyF3–y crystals (0 ≤ y ≤ 0.15) were grown from melt by the Bridgman method; their optical, spectroscopic, and conducting properties were investigated."
} |
{
"ru": "Концентрационная зависимость плотности, параметров решетки с увеличение доли EuF2 (y) носит монотонный убывающий характер.",
"en": "The concentration dependences of the density and lattice parameters monotonically decrease with an increase in the EuF2 content (y)."
} |
{
"ru": "Зависимость проводимости от содержания Eu2+ dc(y) носит немонотонный характер с выраженным максимумом в области y 0.03. ",
"en": "The dependence of the conductivity on the Eu2+ content dc(y) is nonmonotonic with a clear maximum near y 0.03."
} |
{
"ru": "Максимальная проводимость кристалла Nd0.97Eu0.03F2.97 dc = 2.0 10-4 См/см (T = 293 К).",
"en": "The Nd0.97Eu0.03F2.97 crystal has the maximum conductivity, dc = 2.0 10–4 S/cm (T = 293 K)."
} |
{
"ru": "Механизм ионного переноса в изученных кристаллах Nd1 – yEuyF3 – y обусловлен прыжковыми перемещениями подвижных вакансий фтора, являющимися носителями заряда.",
"en": "The ion-transport mechanism in the studied Nd1–yEuyF3–y crystals is caused by hopping displacements of mobile fluorine vacancies (charge carriers)."
} |
{
"ru": "Сравнение ионопроводящих свойств кристаллов фаз Nd1 yEuyF3 – y и Nd1 ySryF3 – y показывает, что их зависимости dc(y) практически совпадают.",
"en": "A comparison of the ion-conducting properties of the Nd1yEuyF3–y and Nd1ySryF3–y crystals showed that their dependences dc(y) barely differ."
} |
{
"ru": "Работа выполнена при поддержке Российского фонда фундаментальных исследований (проект № 16-03-00707) в части выращивания кристаллических образцов и при поддержке Министерства науки и высшего образования в рамках выполнения работ по Государственному заданию в части исследования их характеристик с использованием оборудования Центра коллективного пользования ФНИЦ «Кристаллография и фотоника» РАН.",
"en": "This study was supported by the Russian Foundation for Basic Research, project no. 16-03-00707 in the part concerning the crystal growth and the Ministry of Science and Higher Education of the Russian Federation within state contract in the part concerning investigation of the sample characteristics. The study was performed on the equipment of the Shared Research Center of the Federal Scientific Research Centre \"Crystallography and Photonics\" of the Russian Academy of Sciences."
} |
{
"ru": "НАНОМАТЕРИАЛЫ, КЕРАМИКА",
"en": "NANOMATERIALS AND CERAMICS"
} |
{
"ru": "КОМПЛЕКСНЫЕ ПОКАЗАТЕЛИ ПРЕЛОМЛЕНИЯ ФТАЛОЦИАНИНА ЦИНКА, ФУЛЛЕРЕНА C70 И ИХ СМЕСЕВОЙ КОМПОЗИЦИИ",
"en": "Complex Refractive Indices of Zinc Phthalocyanine, Fullerene C70, and Their Mixed Composition"
} |
{
"ru": "Из спектров пропускания, измеренных в оптическом диапазоне 240–1050 нм, с использованием методов численного моделирования получены спектральные зависимости комплексных показателей преломления.",
"en": "The transmission spectra measured in the optical range of 240–1050 nm are used to obtain spectral dependences of the complex refractive indices with application of numerical simulation methods."
} |
{
"ru": "Различия между спектром показателя поглощения смесевой композиции и суперпозицией спектров индивидуальных компонент связываются с взаимодействием молекул фталоцианина цинка и фуллерена.",
"en": "The difference between the absorption spectrum of the mixture and superposition of the spectra of individual components is due to the interaction between zinc phthalocyanine and fullerene molecules."
} |
{
"ru": "Наиболее ярко это взаимодействие проявляется в длинноволновой области спектра, ассоциируемого с экситонными возбуждениями в ZnPc, где отмечается значительной рост показателя поглощения и действительной части комплексного показателя преломления.",
"en": "This interaction is most pronounced in the long-wavelength spectral region associated with exciton excitations in ZnPc, where a significant increase in the absorption coefficient and the real part of the complex refractive index is observed."
} |
{
"ru": "Хорошо известно, что донорные (D) и акцепторные (A) материалы более эффективно проявляют себя в фотоэлектрических эффектах в органических смесевых композициях по сравнению со слоевыми гетероструктурами [1, 2].",
"en": "It is well known that donor (D) and acceptor (A) materials exhibit photoelectric effects in organic mixtures more intensely, in comparison with sheet heterostructures [1, 2]."
} |
{
"ru": "Это объясняется тем, что в смесевых композициях происходит взаимодействие близко расположенных D- и A-молекул, что приводит к образованию микрогетеропереходов или так называемых D/A-интерфейсов [3, 4].",
"en": "The reason is that mixed compositions are characterized by the interaction between close D and A molecules, which leads to the formation of microheterojunctions or the so-called D/A interfaces [3, 4]."
} |
{
"ru": "Когда свет возбуждает атомы донора или акцептора, возникают френкелевские и транспортные экситоны [5].",
"en": "Light excitation of donor or acceptor atoms induces Frenkel and transport excitons [5]."
} |
{
"ru": "В дальнейшем экситоны “уходят” от своих атомов, диссоциируя на электроны и дырки.",
"en": "Afterwards, excitons leave their atoms, dissociating into electrons and holes."
} |
{
"ru": "Считается, что наиболее эффективно это происходит именно в области D/A-интерфейсов.",
"en": "This process is believed to be most efficient in the region of D/A interfaces."
} |
{
"ru": "Поэтому фототок более эффективно генерируется именно смесевыми структурами, в которых молекулярные D- и A-компоненты и их микрогетеропереходы распределены по всему объему смеси.",
"en": "Therefore, photocurrent is most efficiently generated by specifically mixed structures, in which molecular D and A components and their microheterojunctions are distributed throughout the mixture."
} |
{
"ru": "Ранее авторами был детально изучен фотоэлектрический эффект в структурах на основе индивидуальных компонент ZnPc [6, 7] и C70 [8, 9], а также в нескольких слоевых структурах (ZnPc/C70).",
"en": "Previously, we studied in detail the photoelectric effect in structures based on individual components (ZnPc [6, 7] and C70 [8, 9]) and several sheet structures (ZnPc/C70)."
} |
{
"ru": "Однако недавно авторы получили весьма высокие значения квантовой эффективности фотоэлектрического эффекта именно в смесевой композиции ZnPc : C70.",
"en": "However, fairly high quantum efficiencies of the photoelectric effect have recently been obtained in the ZnPc : C70 mixed composition."
} |
{
"ru": "Достигнуто впечатляющее для органических материалов значение внешней квантовой эффективности, равное EQE 0.25.",
"en": "The external quantum efficiency of EQE ≈ 0.25 was achieved, a value impressive for organic materials."
} |
{
"ru": "При этом использована простейшая структура, когда пленку из смесевой композиции помещали между прозрачным ITO- и алюминиевым электродами (структура типа ITO/ZnPc : C70/Al).",
"en": "This value was obtained for a simple structure with a mixed-composition film placed between transparent ITO and aluminum electrodes (ITO/ZnPc : C70/Al structure)."
} |
{
"ru": "Акт поглощения фотона является первичным в фотоэлектрических явлениях.",
"en": "The event of photon absorption is primary in photoelectric phenomena."
} |
{
"ru": "В связи с этим очень важной является информация о спектральных зависимостях комплексного показателя преломления для фотоэлектрически активных материалов.",
"en": "In this context, it is very important to know the spectral dependences of the complex refractive index for photoelectrically active materials."
} |
{
"ru": "Эти данные необходимы для понимания и моделирования процессов поглощения и отражения света и, соответственно, для нахождения распределения оптического поля внутри сложных структур, включающих в себя не только пленки фотоэлектрически активных материалов, но и слои различных типов электродов.",
"en": "These data are necessary for understanding and simulating the processes of light absorption and reflection and, accordingly, determining the optical-field distribution in complex structures, which include not only photoelectrically active films but also layers of various electrodes."
} |
{
"ru": "Актуальным является и вопрос о проявлении донорно-акцепторных взаимодействий в оптических спектрах поглощения.",
"en": "It is also urgent to solve the question of manifestation of donor–acceptor interactions in optical absorption spectra."
} |
{
"ru": "В настоящей работе исследуются оптические свойства органических материалов, используемых в фотоэлектрических экспериментах.",
"en": "In this paper, we report the results of studying the optical properties of organic materials used in photoelectric experiments."
} |
{
"ru": "Для получения спектров комплексного показателя преломления измерены оптические спектры коэффициентов пропускания тонких пленок, состоящих как из отдельных компонент ZnPc и C70, так и из смесевых композиций ZnPc : C70.",
"en": "To obtain the spectra of the complex refractive index, we measured the optical transmission spectra of thin films composed of individual ZnPc and C70 components and ZnPc : C70 mixed compositions."
} |
{
"ru": "Исследуемые пленки наносили на кварцевые подложки, измеряли их толщину и оптические спектры пропускания в широком спектральном диапазоне (240–1050 нм).",
"en": "The films under study were deposited on quartz substrates, and their thicknesses and optical transmission spectra were measured in a wide spectral range (240–1050 nm)."
} |
{
"ru": "Извлечение спектральных зависимостей комплексного показателя преломления требует решения обратной оптической задачи с привлечением численных методов.",
"en": "Determination of the spectral dependences of the complex refractive index requires the solution of the inverse optical problem with application of numerical methods."
} |
{
"ru": "В данной работе эта задача решается в несколько этапов с последовательным уточнением извлекаемых спектральных зависимостей.",
"en": "In this study, this problem is solved in several stages, with successive refinement of the found spectral dependences."
} |
{
"ru": "На первом этапе из спектров пропускания без учета отражения в нулевом приближении извлекаются спектральные зависимости показателя поглощения (мнимая часть показателя преломления).",
"en": "In the first stage, the spectral dependences of the absorption coefficient (imaginary part of the refractive index) are determined within the zero approximation from the transmission spectra with reflection disregarded."
} |
{
"ru": "Далее, используя соотношение Крамерса–Кронига, определяется нулевое приближение для спектра действительной части комплексного показателя преломления.",
"en": "Furthermore, the zero approximation for the spectrum of the real part of the complex refractive index is determined using the Kramers–Kronig relation."
} |
{
"ru": "Наконец, полученные спектральные зависимости комплексного показателя преломления последовательно уточняются с привлечением численного моделирования – решением прямой оптической задачи и сравнением расчетного и экспериментального спектров пропускания.",
"en": "Finally, the obtained spectral dependences of the complex refractive index are successively refined with application of numerical simulation (by solving the direct optical problem and comparing the calculated and experimental transmission spectra)."
} |
{
"ru": "В результате находятся спектры комплексного показателя преломления в диапазоне 250–1000 нм для всех изучаемых материалов: ZnPc, C70 и смесевой композиции ZnPc : C70.",
"en": "As a result, the spectra of the complex refractive index in range of 250–1000 nm are found for all the materials under study: ZnPc, C70, and ZnPc : C70 mixed composition."
} |
{
"ru": "В завершение спектры показателя поглощения для смесевого материала анализируются в терминах линейной суперпозиции спектров показателя поглощения для отдельных компонент смеси, что позволяет судить о степени взаимодействия между молекулами ZnPc и С70.",
"en": "Finally, the absorption spectra for the mixed composition are analyzed in terms of linear superposition of the absorption spectra for individual mixture components, which allows one to estimate the degree of interaction between ZnPc and C70 molecules."
} |