【曲线的微分几何】
曲线的微分几何是几何学的一个分支，使用微分与积分专门研究平面与欧几里得空间中的光滑曲线。
从古代开始，许多具体曲线已经用综合方法深入研究。微分几何采取另外一种方式：把曲线表示为参数形式，将它们的几何性质和各种量，比如曲率和弧长，用向量分析表示为导数和积分。分析曲线最重要的工具之一为 Frenet 标架，是一个活动标架，在曲线每一点附近给出“最合适”的坐标系。
曲线的理论比曲面理论及其高维推广的范围要狭窄得多，也简单得多。因为欧几里得空间中的正则曲线没有内蕴几何。任何正则曲线可以用弧长（“自然参数”）参数化，从曲线上来看不能知道周围空间的任何信息，所有曲线都是一样的。不同空间曲线只是由它们的弯曲和扭曲程度区分。数量上，这由微分几何不变量曲线的“曲率”和“挠率”来衡量。曲线基本定理断言这些不变量的信息完全确定了曲线。
== 定义 ==
设  是一个正整数， 是正整数或 ， 是实数非空区间， 属于 。一个 类（即  为  次连续可微）向量值函数
称为一条  类参数曲线或曲线  的一个  参数化， 称为曲线  的参数， 称为曲线的像。将参数曲线  和它的像  区别开来是非常重要的，因为一个给定的的子集可以是许多不同的参数曲线的像。
可以想象参数  代表时间，而曲线  作为空间中一个运动粒子轨迹。
如果 I 是闭区间 a, b，我们称 γ(a) 为曲线 γ 的起点而 γ(b) 为终点。
如果 ，我们说 γ 是闭的或是一个环路。进一步，我们称 γ 是一条闭 Cr-曲线，如果 γ(k)(a) = γ(k)(b) 对所有 k ≤ r。
如果  为单射，我们称为简单曲线。
如果参数曲线  局部可写成幂级数，我们称曲线解析或是  类。
记号 - 表示朝相反的方向运动的曲线。
一条 -曲线
称为  阶正则当且仅当对任何  属于
在  中线性无关。
特别地，一条 -曲线  是正则的如果
对任何
== 重新参数化与等价关系 ==
给定一条曲线的像我们可以定义曲线的许多不同的参数化。微分几何旨在描述在一定的参数化下不变的性质。所以我们需在所有参数曲线集合上定义一种合适的等价关系。曲线的微分几何性质（长度，Frenet 标架和广义曲率）在重新参数化下不变从而满足等价类性质。这个等价类称为  Cr 曲线，是曲线的微分几何研究的中心。
两个 Cr 参数曲线
与
要称为等价，就要存在一个 Cr 双射
使得
和
γ2 称为 γ1 的重新参数化。这种 γ1 的重新参数化在所有参数 Cr 曲线的集合上定义了一种等价关系，其等价类称为 Cr 曲线。
对定向 Cr 曲线，我们可以定义一种“加细”的等价关系，要求 φ 满足 φ'(t) > 0。
等价的 Cr 曲线有相同的像；等价的定向 Cr 曲线有相同的运动方向。
== 长度与自然参数化 ==
C1 曲线 γ : a, b → Rn 的长度 l 可以定义为
曲线的长度在重参数化下保持不变，从而是曲线的一个微分几何性质。
对任何正则 Cr （r 至少为 1）曲线 γ: a, b → Rn 我们可以定义一个函数
写成
这里 t(s) 是 s(t) 的逆函数，我们得到 γ 的一个新参数化 ，称为自然、弧长或单位速度参数化；参数 s(t) 称为 γ 的自然参数。
我们偏爱这个参数，因为自然参数 s(t) 以单位速度转动 γ 的像，所以
在实际中常常很难计算出一条曲线的自然参数，但在理论讨论中很有用。
给定一条参数化曲线 γ(t) 的自然参数化是在差一个参数移动的意义下是惟一的。
数量
经常称为曲线的能量或作用量；这个名称是有理由的，因为测地线方程是这个作用量的欧拉-拉格朗日运动方程。
== Frenet 标架 ==
空间曲线一点的 Frenet 标架示意图。 T 是单位切向量，P 为单位法向量，B 是次法向量。
一个 Frenet 标架是一个移动的参考标架，由描述曲线在每一点 γ(t) 局部性质的n 个正交向量 ei(t) 组成。这是微分几何处理曲线的主要工具，因为在这个局部参考系中，远比使用欧几里得那样的整体坐标系更容易和自然地描述局部性质（如曲率、挠率）。
给定 Rn 中一条 n 阶正则 Cn+1-曲线 γ，曲线的 Frenet 标架是一组正交向量
称为 Frenet 向量。它们是通过对 γ(t) 的各阶导数使用格拉姆-施密特正交化算法得到的：
实值函数 χi(t) 称为 广义曲率，定义为
Frenet 标架和广义曲率在重新参数化下是不变的，故它们是曲线的微分几何性质。
== 特殊 Frenet 向量和广义曲率 ==
最初三个 Frenet 向量和广义曲率可以在三维空间中看到。它们有额外的名字以及与名称相关更多信息。
=== 切向量 ===
如果曲线 γ 表示一个质点的轨迹，那么质点在给定点 P 的瞬时速度用一个向量表示，称为曲线在 P 的切向量。
数学表述为，给定一条曲线 γ = γ(t)，对参数 t 的任何值： t = t0，
向量：
是点 P = γ(t0) 的切向量。一般说，切向量可以为零向量。
切向量的长度：
是在时间 t0 的速率。
第一个 Frenet 向量 e1(t) 是在同一方向的单位切向量，在 γ 的每个正则点有定义：
如果 t = s 是自然参数则切向量有单位长，从而公式化简为：
单位切向量确定了曲线的定向，或随著参数增长的前进方向。
=== 法向量 ===
法向量，有时也称为曲率向量，表明曲线和一条直线的偏离程度。
法向量定义为
其正规形式单位法向量，是 Frenet 向量 e2(t)，定义为
t 点的切向量和法向量张成 t 点的密切平面。
=== 曲率 ===
第一个广义曲率 χ1(t) 称为曲率，度量了曲线 γ 偏离密切平面上一条直线的程度。定义为
称为 γ 在点 t 的曲率。
曲率的倒数
称为曲率半径。
半径为 r 的圆周有常曲率
但一条直线的曲率是 0 。
=== 次法向量 ===
次法向量是第三个 Frenet 向量 e3(t) ，
总是正交于 t 点的单位切向量和单位法向量。其定义为
在 3 维空间中等式简化为
=== 挠率 ===
第二广义曲率 χ2(t) 称为挠率，度量了 γ 和一条平面曲线的偏离程度。或者说，如果挠率为 0 则曲线完全在某平面内（任何 t 都在这一个平面内）。
称为 γ 在点 t 的挠率。
== 曲线论主要定理 ==
给定 n 个函数
满足
那么存在惟一的（在差一个欧几里得群作用的意义下） n 阶正则 Cn+1-曲线 γ，具有如下性质
这里集合
是曲面的 Frenet 标架。
再附加起始 t0 ∈ I，起始点 p0 ∈ Rn 以及一个初始正交标架 {e1, ..., en-1} 满足
那么我们可以排除欧几里得作用得到惟一的曲线 γ。
== Frenet-Serret 公式 ==
Frenet-Serret 公式是一组一阶常微分方程。其解为由广义曲率函数 χi 所刻画的曲线的 Frenet 向量组。
=== 2-维 ===
=== 3-维===
=== n 维一般公式 ===
== 参考文献 ==
* Erwin Kreyszig, Differential Geometry, Dover Publications, New York, 1991, ISBN 9780484667218. Chapter II is is a classical treatment of Theory of Curves in 3-dimensions.
* 陈维桓，微分几何，北京大学出版社，北京，2006年，ISBN 7-301-10709.
== 另见 ==
*曲线论题列表
*曲线的仿射几何
*弧
*切线、切点、次切距
*密切圆
*包络线、转迹线
*四顶点定理
*测地线
*等周问题
*环绕数