k iletken bağlar sıralanamaz ve diyot tipik bir şekilde davranır.

Tünellenen akım hızlı şekilde aktığından dolayı, tünel diyotları gerilim aralığı artıp azalacak olan aralığa göre düzenlenir. Bu özellik bazı uygulamalarda kullanılır örneğin karakteristik tünelleme ihtimali gerilimin değişmesiyle değişir.

Rezonans tünelleme diyotu kuantum tünellemesini birçok benzer sonuçlara ulaşmak için de kullanılır. Diyot gerilimin ilerlemesi için fazla akımın bulunduğu yüksek enerjili iletkenlerin yan yana olduğu rezonans gerilimine de sahiptir. Bu en düşük enerji seviyesini gösteren kuantum potansiyel duvarını yaratır. Bu enerji elektronların enerjisinden daha yüksek olduğu zaman tünnelleme gerçekleşmez. İki gerilim enerjisinin hizalandığı anda elektronlar açık kablodaymış gibi akmaya başlar. Gerilim yükselirken tünelleme olanak dışı olmaya başlar ve ikinci enerji seviyesi fark edilebilir hale gelene kader diyot normal şekilde davranır.

Avrupa araştırma projesi kuantum tünellemesi ile kontrol edilen kanaların olduğu transistörün termal enjeksiyonlardan daha etkili bir alanı olduğunu gösterdi. Kanal gerilimini 1 volttan 0.2 volta ve güç tüketimini 100 kat daha azalttı. Eğer bu transistörler VLSI çipleri içinde büyütülürse performanslarını çok daha fazla geliştiriceklerdir.

Elektrik iletkenliğinin Drude modeli iletken metaldeki elektronların yapısı hakkında mükemmel tahminler yaparken, elektron çarpışmalarının doğasını anlamak için kuantum tünellemesi genişletilerek kullanılabilir. Serbest elektron paketleri bir dizi düzensiz dizilmiş bariyerle karşılaştığında %100 aktarma gerçekleşsin diye tüm bariyerler arasında bir müdahale olur. Teori şöyle söyler eğer dikdörtgen dizideki pozitif yüklü çekirdek metal boyunca tünnelencek serbest elektronlar yüksek derece de iletkenliğe izin verirler ve bu tür kirlilikler metali önemli derece de bozar.

Taramalı tünelleme mikroskobu Gerd Binnig vr Heinrich Rohrer tarafından icat edilmiştir. Metal üzerindeki her bir atomu bireysel olarak gözlemleye izin verir. Uzaklık ile kuantum tünelleme arasındaki ilişkiden yararlanılarak kullanılır. Taramalı tünelleme mikroskobunun ucu iletken yüzeye çok yakın tutulduğu zaman, iğne ve yüzey arasındaki tünelleme elektron akımı ölçülerek bulunablir. Üzerine fazla miktarda gerilim uygulandığında ucunu aşabilen Piezoelektirk çubuk kullanılarak tünelleme akımını sabit bir düzeyde tutulabilir. Bu çubuklara uygulanabilen zamanla değişebilen gerilim kayıt edilebilir ve iletken yüzey fotoğraflanabilir. Taramalı tünelleme mikroskoplarının doğrulukları 0.001 nm veya %1 atomik yarıçaptadır.

Dönen sıfır parçacıkları için tünelleme anındaki seyahat ışık hızından fazla olacaktır. Görünüşe göre parçacığın ayrılmadan önce referans noktasına varacağı için nedensellik ilkesinin ihlali söz konusudur. Ancak dikkatle yapılan dalga paketlerinin aktarımının analizleri aslında görecelik ilkesinin ihlalinin olmadığını göstermektedir. 1988 de Francis E. Low sıfır zaman tünellemesini tekrar gözden geçirmiştir. Günümüzde yapılan fononlar, fotonlar ve elektronların deneysel tünellenmelerinin verileri Günter Nimtz tarafından yayınlanmıştır.

Aşağıdaki altbölümler kuantum tünellemesinin matematiksel formüllerini tartışmaktadır.

Tek boyutta zamandan bağımsız bir parçacık için Schrödinger denklemi şöyle yazılabilir

formula_3 Planck sabitidir. m parçacığın kütlesi, x parçacığın hareketi yönündeki mesafesi, Ψ Schrödinger dalga fonksiyonu, V parçacığın potansiyel enerjisi( uygun olan herhangi bir referans noktasına göre ölçülen), E parçacığın x eksenindeki hareketiyle alakalı enerjisi ve M(x), V(x) tarafından tanımlanan fizikte henüz bi ismi olmayan bir niceldir.
M(x) in pozitif veya negatif değerli olmasına göre değişen Schrödinger’in denklemi farklı her x değeri için farklı bir değer alabilir. Eğer M(x) sabit ve negatif olursa, Schrödinger denklemi şu formda yazılır
Bu denklemin çözümü faz sabiti –k veya k ile birlikte hareket eden dalgayı verir. Alternatif olarak eğer M(x) sabit ve pozitif ise, Schrödinger denklemi şu şekilde yazılır
Bu denklemin çözümü fani dalgalarda artan ya da azalan üstel yapıda olabilir. M(x) in pozisyon ile alakalı olduğu durumlarda, M(x) in pozitif veya negatif olmasına bağlı olarak aynı farklılıklar meydana gelir. Ardından M(x) in işareti ortamı belirler. Pozitif M(x) için ortam A tanımlanırken, negatif M(x) için ortam B tanımlanır. Bundan dolayı eğer pozitif M(x) in alanı iki negatif M(x)in alanı arasında sıkıştırılmışsa fani dalga kuramı oluşur ve bu da potansiyel bariyer yaratır.

Bu olay M(x) in x e bağlı çok karmaşık durumlarda olduğu matematikte, bazı özel durumlar hariç, fiziksel gerçekçilikte karşılık bulamamaktadır. Yarı klasik metotların fizik kitaplarında olduğu gibi tartışımı diğer bölümde verilecektir. Tamamı ile ve karmaşık matematiksel işlemler 1965 yılında Fröman tarafından ortaya çıkmıştır. Fikirleri fizik kitaplarında anonim değildir fakat düzeltmeleri nicel efektler taşır.

Dalga fonksiyonu üstel bir fonksiyon olarak açıklanır.

formula_8 gerçek ve hayali olarak iki kısma ayrılmıştır:

İkinci denklemi birinci denklemin içine yerleştirerek ve hayali kısmın bölümünü kullanarak
Bu denklemi çözmek için her iki kısımda yarı klasik yaklaşımlar yapılarak formula_11 üstel serisinde genişletilmelidir. Denklemden üstel serinin denklemin gerçek kısmını sağlaması için en az formula_12 birinci dercesiyle, iyi bir klasik limit için de Planck sabitinin olabildiğinde tüksek bir derceyle başlatılması şuna izin verir

ve

En düşük mertebeden terimler ile aşağıdakiler takip etmekte,

ve

Bu noktada iki aşırı durum hesaba katılabilir.
‘’’Durum 1’’’
Eğer faz formula_17 ya kıyasla genlik çok yavaşsa:
Klasik hareket içindir. Genişleme verimin bir sonraki mertebesi ile tekrar çözümü
‘’’durum 2’’’
Eğer genliğine kıyasla faz yavaş şekilde değişirse
formula_20 ve

Tünellemeye karşılık gelir. Genişleme veriminin bir sonraki mertebesi ile tekrar çözümü
İki durumda da paydalardan görülmektedir ki iki yaklaşık çözümlerde klasik dönüm noktası E=V(x) e yakındır. Potansiyel tepeden uzakta parçacık serbest ve salınım yapan dalgaya benzer davranır, potansiyel tepenin altında, parçacık genlik içinde üstel değişikliklere gider. Bu limitlerde parçacığın davranışlarını hesaba katarak ve klasik dönüş noktalarını hesaba katarak genel bir çözüm yapılabilir.
Başlangıç için klasik dönüş noktası formula_23 seçilir formula_24 serisinin içinde genişletilir formula_23:

Birinci dereceden terim tutulması doğrusallık sağlar:
Bu yaklaşım kullanılarak, formula_23 denklemi diferensiyel denklem olur:
Çözüm olarak Airy fonksiyon kullanılarak bu denklem çözülebilir.
Bu çözümleri tüm klasik dönüm noktaları için alarak sınırlı çözümlerle bağlantılı genel bir sonuç elde edilebilir. Klasik dönüm noktasının bir tarafında verilen 2 katsayı,diğer tarafında verilen 2 katsayı kullanılarak bunların birleştirilerek elde edilen sonucuyla karar verilebilir.
Sonuç olarak, Airy fonksiyon çözümü sinüsün kosünüsün ve üstel fonksiyonun belirli sınırlar içinde asimptotu olur. formula_31 ve formula_32 aralarındaki ilişki
ve
Katsayının bulunmasıyla genel çözüm bulunabilir. Böylece tek bariyer boyunca tünellenen parçacığın dağıtım katsayısı
formula_36potansiyel bariyer için 2 klasik dönüm noktası
Dikdörtgen bariyer için bu açıklama şöyle ifadelenmiştir:







Bijiktig-Haya

Bijiktig-Haya - Tıva Cumhuriyeti Barıın-Hemçik bölgesi Kızılmajalık'tan ırak olmayan eski Türk yazılarının görüldüğü kayalık dağ.

Buradaki yazıların sayısı 300'dan aşkındır. Çok eski zamanlardan kalan bu kalıntıların ve eserlerin çok sayıda taşların üzerinde çeşitli resimler yer almaktadır. Bunlar arasında en önemlisi ise 70 cm kadar büyüklükteki bir kuş resmidir. Bu kayalarda bulutlar arasında Budda'nın figürü bile bulunmaktadır. 1358 yılında Budda'nın çizimi yapıldığı tahmin edilmektedir. Ayrıca yöreye yakın bir yerde de Cengiz Hanın hazinesinin gömülü olduğuna inanılmaktadır. Burada Cengiz Han'ı figüre etmiş olan bir de balbaltaş yer alır.

Bijiktig-Haya sözü Tıva Türkçesinde Yazılı kaya manasına gelmektedir. Buradaki dağın adı da bu adı alır ve Bijiktig haya dağı denilir.




Yılın Oyunu ödülü

Yılın Oyunu ödülü genellikle web siteleri tarafından hak ettiği düşünülen oyuna verilen ödüldür. Çoğu oyun bu ödülü kazandıktan bir süre sonra birtakım güncelleme ve ek içeriklerin olduğu (DLC, soundtrack vb.) bir paketle, "Yılın Oyunu" ibaresi eklenerek tekrar piyasaya sürülür.




Hareket denklemi

Matematiksel fizikte, hareket denklemi, fiziksel sistemin davranışını, sistemin hareketinin zamanın fonksiyonu olarak tanımlayarak izah eder. Daha detaya girmek gerekirse, hareket denklemi, matematiksel fonksiyonların kümesini devinimsel değişkenler cinsinden izah eder. Normal olarak konumlar koordinat ve zaman kullanılır, ama diğer değişkenlerde kullanılabilinir, momentum bileşenleri ve zaman gibi. En genel seçim genelleştirilmiş koordinatlardır ve bu koordinatlar fiziksel sistemin karakteristiğinin herhangi bir uygun değişkeni olabilirler. Klasik mekanikte, fonksiyonlar öklid uzayında tanımlanmıştır ama görelelikte öklid uzayı, eğilmiş uzay ile tanımlanmıştır. Eğer sistemin dinamiği biliniyor ise, denklemler dinamiğin hareketini izah eden differansiyel denklemlerin çözümleri olacaktır.

İki tane açıklaması vardır hareketin: dinamik ve kinematik. Dinamik geneldir, parçacığın momentası, kuvvetleri ve enerjisi hesaba katıldığında. Bu durumda, bazen terim sistemi tatmin eden bir differansiyal denkleme işaret edebilir (örneğin, newton'un ikinci yasası veya Euler-Lagrange denklemleri), ve bazen de denklemlerin çözümlerine.

Gel görki, kinematik, konumsal ve zaman bağlantılı değişkenlerle ilgilendiği için daha basittir. Sabit ivme durumunda, hareketin bu göreceli basit denklemleri genellikle "YİSİZ" denklemleriyle çözülebilir," kinematik büyüklüklerden doğarlar, yer değiştirme (Y), ilk hız(İ), son hız (S), ivme (İ), ve zaman(Z). (aşağıya bakınız).

Bu sebeplerden dolayı, hareket denklemleri hareketin bu ana sınırlandırıcılarıyla gruplandırılabilir. Tüm d