irmek) .iki işlemde enerji yaratır,çünkü ortalama boyuttaki çekirdekler en sıkı bağlı elementlerdir.

Yukarıda görüldüğü gibi deteryum çekirdeğinde, nükleer bağ enerjisi kütle eksiği ile ölçübilecek kadar geniş, enerji-kütle eşitliğine göre. Atomik bağ enerjisi basitçe nükleonların serbetken bağlandığı zaman kaybolan enerjidir.

Nükleer bağ enerjisi basitçe kütle kaybından hesaplanabilir ve proton ve nötronların kütlelerinin toplamı ile. Eğer kütle farkı biliniyorsa Einstein nın kütle-enerji( mass-energy equivalence)  "E" = "mc"² formülü ile kolayca elde edilir. İlk zamanlarda nükleer fizikçiler bu hesaplamaya "packing fraction"(atomik dolgu faktörü) diye adlandırırdı.

Örneğin,atomik kütle birimi (1 u) C atomunun 12 de biri olarak tanımlanır—fakat hidrojenin atomik kütlesi  ( proton artı elektron) is 1.007825 "u diye biliniyor, bu durumda" C kütlesinin 0.8% ini kaybetmiştir.

A nükleonları için,A protonunu ve N nötronunu içeren, her nükleon başına düşen bağ enerjisi:

sabitler: formula_1; formula_2; formula_3; formula_4; formula_5.

İlk ifade a doygunluk( saturation) olarakadlandırılır ve ilk yaklaşımda bağ enerjisinin her nükleon için aynı olduğunu söyler .  formula_6 yüzey gerilimi etkisidir ve nükleon sayısıyla doğru orantılıdır ; it is largest for light nuclei.  formula_7Coulomb un electrostatik itmesidir; ve Z büyüdükçe daha da önemli olur. formula_8 duruma eşit sayıda bulunduram (nötron ve proton) çekirdeklerin daha kararlı olduklarını söyler. formula_9 tamamen deneyseldir; çift ise + tek ise - işareti alır
İlerideki tablo bağzı kütle açığı endeksinden elde edilen nükleer bağ enerjilerini gösterir 1 u = (931.494028 ± 0.000023) MeV. bağ enerjisini hesaplamak için  "Z" ("m" + "m") + "N" "m" - "m"burada "Z" proton sayısına karşşılık gelir ve "N"  nötronların sayısına.  "m" = 938.2723 MeV, "m" = 0.5110 MeV ve "m" = 939.5656 MeV. A=Z+N . Eğer biz nükleonların sayısının nötronlara eşit olduğunu kabul edersek bu şekilde toplam bağ enerjisini nükleonların bağı ile açıklayabiliriz, ve A nın kütlesini.Başka bir deyişle, bu  ("Z" + "N") "m" - "mn".na eşit olabilir. Her nükleon başına düşen enerji A ile bölümü ile elde edilebilirdi.
I




Şair Memmed Hüseyin

Şair Memmed Hüseyin (d. 1800, Daşkend - ö. 1880, Daşkend), 19. yüzyıl âşıklardan
Göyçe mahalı Daşkend köyünde doğan Hüseyin'in doğum ve Ölüm tarihini 1800-1880 olarak verenler vardır.

Onun "Mehebbet Destanı"nın dışında geraylı, koşma, tecnis, muhammes ve divanî türlerinde söylediği yüzlerce şiiri vardır.

Şiirlerinde bahtından, sevgilisinden ve zamanından şikayet eden Hüseyin, bir dörtlüğünde bu hususu şu mısralarla dile getirmiştir.

İgidin dönmesin ehdi
Yana çevrilmesin texdi
Memmed Hüseyin'in (qara) bexti
Yatıp oyanmaz oyanmaz

Divanî şeklinde yazdığı şiirlerinde de başarılı olan Memmed Hüseyin devrin ileri gelenlerini hicvettiği için daima takip edilmiştir.





Afyonkarahisar'da 2007 Türkiye genel seçimleri

22 Temmuz 2007 Genel Seçimleri Afyonkarahisar ili sonuçları;




TechHaus Volantis

TechHaus Volantis, Amerikalı şarkıcı Lady Gaga tarafından "uçan elbise" olarak tanıtılan bir elektrikli hava taşıtı. 2013'teki artRave etkinliğinde kullanıldı.

Volantis, tek yolcu taşıyabilen ve uzaktan kullanılan bir uçan araçtır. Birleşik Krallık merkezli tasarım ajansı Studio XO tarafından tasarlandı ve Haus of Gaga'nın teknoloji kolu TechHaus tarafından iki yılda yapıldı.

Volantis'in merkezinde yolcunun bağlandığı bir destek bulunmaktadır ve yolcunun üzerine beyaz plastik bir "elbise" geçirilmektedir. Desteğin içerisinde ayrıca bataryalar ve diğer donatılar yer almaktadır.

Desteğin üzerinde altıgen oluşturacak biçimde konumlandırılmış altı pervane, araca yerden bir metre yükseğe çıkma olanağı vermektedir.




Arago noktası

Arago noktası, Fresnel parlak noktası veya Poisson noktası Fresnel kırınımına göre dairesel cismin ortasındaki gölgedir. Bu nokta ışığın doğal dalgasının keşfinde ve ışığın dalga davranışı sergilediğini göstermek için önemli rol oynar.

Basit deneysel kurulum için aydınlatılmış pim deliği ya da dağılan lazer ışını benzeri "noktasal kaynak" gerekir.Kurumunun ebatları Fresnel kırınımının gereksinimlerine göre tamamlanmalıdır. Yani, Fresnel sayısı buna karşılık gelmeli:

ki;
Son olarak dairesel cismin uçları yeterince pürüzsüz olmalıdır.

Bu durumlar beraber göze alınınca neden günsel yaşantımızda bu parlak noktayı görmediğimizi açıklıyor. Yine de günümüzdeki lazerlerle Arago noktası deneyini gerçekleştirmek zor değildir.

Arago noktası astronomide Newton teleskobuyla çekilen düzgün odaklanmamış yıldız görsellerinde fark edilebilir. Yıldızlar sonsuzda neredeyse noktasal kaynak olarak davranır ve teleskobun ikincil aynası dairesel engel oluşturur.

Işık dairesel engelin üzerine düştüğünde, Huygens-Fresnel ilkesi'ne göre engel yüzeyinin üzerindeki her bir nokta yeni noktasal ışık kaynağı gibi davranır.Engelin çevresinden gelen ışıkla gölgenin ortasına giden ışık , aynı mesafeyi kateder; yani cisme yakın geçen bütün ışık ekrana fazda ve yapısal girişim yaparak ulaşır. Geometrik optik ve ışığın parçaçık teorisine göre gölgenin merkezinde aydınlık nokta olmamalıdır.

19 yüzyılın başlarında ışığı sadece çizgisel olarak fikri yayılmadığı fikri ilgi çekmeye başlamıştı. Thomas Young 1807'de çift yarık deneyini yayımladı. Orijinal Arago deneyi bundan yüzyıl sonra yapıldı ve amacı ışığın dalga mı parçacık mı olduğuydu. Bu da deney önemini göstermektedir.

O sıralar, teorisyen Siméon Denis Poisson'da aralarında olduğu birçok bilim adamı Newton'un ışığın parçacık teorisini savunuyordu. 1818'de Fransız Bilimler Akademisi ışığın özelliklerinin açıklanması için düzenlediği müsabakada Poisson jüri komitesini üyesiydi. İnşaat mühendisi olan Augustin-Jean Fresnel müsabakaya ışığın dalga teorisiyle katıldı.

Poisson ,Fresnel'in teorisini ayrıntılarıyla çalıştı ve parçacık teorisini desteklemektense aksine onun yanlış olduğunun kanıtlamaya çalıştı. Poisson Fresnel'in teorisinde bir kusur olduğunu düşündü ki bu da dairesel engelin gölgesinde aydınlık bir nokta olması gerektiğiydi lakin böyle bir nokta yoktu. Arago noktası günlük hayatta kolaylıkla gözlemlenecek bir olay olmadığndan, Poisson bu sonucu saçma olarak değerlendirdi ve bu Fresnel'in teorisini yalanlar nitelikteydi.

Yeni de,komitenin başkanı ve daha sonra Fransa başbakanı olan François Jean Dominique Arago deneyin daha ayrıltılı olarak yapılmasına karar verdi. Arago 2 mm'lik metal disk döktürdü. Böylece çoğu bilim insanını ışığın dalga hareketini kabul etmesini ve Fresnel'in kazanmasını sağlayan noktayı gözlemlemeyi başardı.

Arago daha sonra bu olgunun(Poisson noktası veya Arago noktası) yüzyıl önce  Delisle ve Maraldi tarafınan gözlemlendiğini not almıştır. Çok sonra fark edilmiştir ki (biri Einstein'in Annus Mirabilis kağıtları) ışık aynı zamanda parçacık olarak da tanımlanabilir. (ışığın dalga-parçacık ikiliği).

Fresnel'in dalga teorisinin merkezi dalga yüzündeki her açık noktanın, ikincil küresel dalgacık olması ve ekrandaki optik alanın E genliğini bütün ikincil dalga yüzlerinin kendi fazlarıyla göreceli olarak üst üste gözününe alınan Huygens–Fresnel ilkesidir. Bu yüzey integraliyle gösterilen ekran üzerindeki alandaki P noktasını ifade eder:

ikincil dalgacığı geriye yayılmadığını garantiye almak formula_1  faktorü aşağıdaki gibi ifade edilir:

ki;
İntegralın dışındaki ilk terim "r"mesafesindeki kaynak dalganın salınımını tanımlar. Benzer olarak, "r"mesafesindeki ikincil dalgacığın salınımını tanımlar.

Dairesel engelin şiddetini elde etmek için kullanılan integralde deneysel parametrelerin yakın-alan kırınımını uyguladığı varsayılır(dairesel engelin boyutu dalga boyuyla kıyaslandığında küçük g=PC ve b=CPmesafesiyle kıyaslandığında küçük kalır). Kutupsal koordinat sisteminden sonra dairesel cisimin yarıçapının integral verimi(örnekler için  Born ve Wolf'a bakınız):

İntegral sayısal olarak çözülebilir (aşağına görüldüğü üzere). Eğer "g, "formula_3 açısını göz ardı edilmeyecek kadar büyük ve "b "de yeterince küçükse integral aşağıdaki gibi yazılabilir (P gölgenin merkezindedir)(bakınız):

Alan genliğinin karesi olan kaynak şiddeti formula_4 ve ekrandaki şiddet formula_5 olarak hesaplanır. Ekran üzerindeki şiddet aşağıdaki gibi "b "mesafesini fonksiyonudur:

Bu da dairesel cisim hepsini sunmasa da ekrandaki gölgenin merkezindeki şiddetin şiddet kaynağına yöneldiğini gösterir. Dahası, bu Arago noktasının diskin arkasındaki birkaç engelde de uygulandığını gösterir.

Ekranda görünen tam kırınımı hesaplanması için önceki bölümdeki ekran integralini göze alınması gerekir. Ekrandaki rastgele seçilmiş bir nokta ve kaynak arasındaki çizgi dairesel cismin merkezinden geçmediği sürece dairesel simetri kullanılamaz. Cismin saydam kısımları için 1 diğer kısımları için 0 olan açıklık fonksiyonu formula_6 ile (kaynakla ekrandaki nokta arasındaki düz çizgi dairesel engelin üzerinden geçiyorsa 0) integralin bu şekilde çözülmesi gerekir:

Simpson yönetimini kullanarak yapılan integralin sayısal hesaplamaları etkili değildir ve özellikle büyük Fresnel sayıları kullanıldığı zaman sayısal olarak sabit olmaz. Yine de, integralde azimut açısının sayısal olarak sabit kalmasıyla integralin dairesel kısmının çözülebilir.  Merkezi PP çizgisinin dairesel engelle kesiştiği nokta olan bir ışını çözen integral çizgisi için özel bir açı olmalıdır. Azimut açısı formula_7 olan özel ışının katkısı ve formula_8 'den formula_9 'e geçen cismin saydam kısmı:

Her açı için dairesel cisim ile ışının kesişim noktası hesaplanmalıdır ve katkıları formula_10  0 ve formula_11 arasındaki belirli açılar için toplayın. Bu hesaplamaların sonuçları görsellerde görülmektedir.

Görseller çeşitli çapdaki gölge diskindeki Arago noktasının  (4 mm, 2 mm, 1 mm – soldan sağa) diskten 1 m uzaktaki temsilini göstermektedir. Noktasal kaynağın dalga boyu 633 nm'dir ( He-Ne Lazeri) ve diskten 1 m uzağa yerleştirilmiştir. Görselin genişliği 16 mm'dir.

İdeal [ noktasal kaynak]ta, Arago noktasının şiddeti bozulmamış dalga yüzüne eşittir. Arago noktasının tepe ş