on küreler taşımak birbirinden vardır. Kara deliğin spin ters yönde hafif hareket demeti dairesel bir dış foton küre ile delik yörünge olacak. Kara deliğin döndürme aynı yönde ışık hareket demeti olacak iç foton kürenin de dairesel yörüngeye. Dik kara deliğin dönme eksenine bazı açısal momentum ile jeodezikler yörüngede bu iki uç arasındaki foton küreler üzerinde yörüngeye olacaktır. Uzay-zaman dönen Çünkü \ phi \ bir kayma olduğundan, bu tür yörüngeler, bir sapmasının çözümlenebilir sergileyen, değişken \ teta \ bir dönem, değişken tamamladıktan sonra.

The location of the event horizon is determined by the larger root of formula_6. When formula_7 (i.e. formula_8), there are no (real valued) solutions to this equation, and there is no event horizon. With no event horizons to hide it from the rest of the universe, the black hole ceases to be a black hole and will instead be a naked singularity.

Kerr çözümü bu yeni koordinatlar uygun bir seçim ile, aslında tekillik koordine ve, Δ = 0 köklerine tekil olarak görünse de, Kerr çözümü sorunsuz bu köklerine tekabül r değerleri ile uzatılabilir. Bu köklerin büyük olay ufkunun yerini belirler, ve küçük bir Cauchy ufkunun konumunu belirler. Bir (gelecek yönelimli, zaman gibi) eğrisi dış başlayacak ve olay ufkunun içinden geçebilir. Bir kez olay ufkunun içinden geçtikten r şimdi koordinat zaman gibi davranır koordinat, yani eğri Cauchy ufkunun geçer kadar azaltmak gerekir.

Cauchy ufkunun ötesinde bölge birkaç şaşırtıcı özelliklere sahiptir. Uzamsal koordinat ve serbestçe değişebilir gibi yeniden r koordinat davranır. Bir (gelecek yönelimli bir zaman gibi) eğrisi ikinci olay ufkunun içinden, ikinci bir Cauchy ufkunun boyunca devam simetrik yolu boyunca devam edebilir, böylece iç bölge, ve dışarı yeni bir dış bölgeye, bir yansıma simetrisi vardır Kerr çözümünün orijinal dış bölgeye izometrik. Eğri ardından yeni bölgede sonsuza kaçmak ya da yeni dış bölgenin gelecekteki olay ufkunu girin ve işlemi tekrarlayın olabilir. Bu ikinci dış bazen başka bir evrene olarak düşünülür. Öte yandan, Kerr, çözelti içinde, tekillik bir halka olduğu, ve eğri bu halka merkezi içinden geçebilmektedir. Izni dışında bölge süresi gibi eğrileri kapalı. Gözlemci ve genel görelilik parçacıkların yörünge süresi gibi eğriler tarafından açıklanan beri bu bölgede gözlemciler kendi geçmişe dönmek için, bu mümkün.

O Kerr çözümünün dış bölge kararlı olduğunu, ve sonunda bir Kerr metrik yaklaşım tüm dönen kara delikler, çözümün iç bölge çok kendi noktada dengeli bir kalem gibi, kararsız olması göründüğünü beklenirken. [5 ] Bu kozmik sansür fikrine ilgilidir.

Kerr vakum Einstein alan denkleme sabit bir eksenel simetrik vakum çözeltisi özel bir örnek. Einstein alan denkleminin tüm sabit eksenel simetrik vakum çözümleri ailesi Ernst vakumlar vardır.
Kerr çözümü de hangi modeli kara delikler çeşitli sivil vakum çözümleri ile ilgilidir. Örneğin, Kerr-Newman Elektro modelleri elektrik yüküne sahip bir (dönen) kara delik, infalling elektromanyetik radyasyon ile Kerr-Vaidya boş toz modelleri ise bir (dönen) delik.
Kerr metrik özel durum \ alfa = 0 \, Schwarzschild'le statik ve küresel simetrik bir dönmeyen kara delik, koordinatları modelleri Schwarzschild metrik, verir. (Bu durumda, her Geroch an ancak kitlesel kaybolur).
Kerr vakum, daha doğrusu onun bir kısmının iç, Chandrasekhar-Ferrari CPW vakum, bir çarpışan düzlem dalga modelinin bir örneği izometrik yerel. Bu CPW çözümün küresel yapı Kerr vakum o oldukça farklı ve prensipte, bir deneyci çarpışmasını düzenleyerek Kerr iç (dış kısmının) geometrisini incelemek için umut olabilir, çünkü bu, özellikle ilginçtir iki uygun yerçekimsel dalgalar düzlem.

Her asimptotik düz Ernst vakum göreli kutuplu anları sonsuz dizisini vererek karakterize edilebilir, ilk iki kütle ve alanın kaynağının açısal momentum olarak yorumlanabilir. Birbirleri ile anlaşmak için söndürmeden nedeniyle Hansen, Thorne ve Geroch göresel çok kutuplu anlar, alternatif formülasyonlar bulunmaktadır. Hansen tarafından hesaplanmıştır Kerr vakum göreli kutuplu anları; onlar çıkmak
Bu sebeple, Schwarzschild vakum (α = 0) özel durum genel görelilik "monopol noktası kaynağı" verir.

Uyarı: kullanan tüm sabit eksenel simetrik vakumlar çözümleri Ernst ailesi için Weyl-Papapetrou grafik görünen (resmen Newtoncu yerçekimi potansiyeli karşılık gelen) belli bir metrik fonksiyon tedavi kaynaklanan Weyl çok kutuplu anlar, bu rölativistik kutuplu anları karıştırmayın standart Öklid skaler kutuplu anlar. Bir anlamda, Weyl anlar yalnızca (dolaylı) izole kaynağın "kitle dağılımı" karakterize, ve sadece bile sipariş göreli anları bağlı çıkmak. Çözeltiler halinde ekvator düzlemi boyunca Weyl anlar ortadan tek düzeni simetrik. Kerr vakum çözümleri için, ilk birkaç Weyl anları tarafından verilmektedir
Özellikle, biz Schwarzschild vakum "Weyl monopol" belli bir sonlu Newton potansiyeli doğar Chazy-Curzon vakum çözüm değil, Schwarzschild vakum çözümü olduğunu gerçeğine karşılık, sıfırdan farklı ikinci dereceden Weyl anı olduğunu görmek uzunluk üniforma yoğunluğu ince çubuk.

Zayıf alan genel görelilik olarak, sırasıyla kütle ve kaynak momentum dağılımını karakterize eden kitle kutuplu anlar ve momentum kutuplu anlar Weyl anlar genelleştirmek çok kutuplu bir başka türünü kullanarak izole kaynakları, tedavi uygundur. Bunlar, uygun simetriklestirilir (anti-simetriklestirilir) parçalar oldukça karmaşık bir şekilde tam doğrusal olmayan teoriye relativistik anları gerçek ve hayali parçaları ile ilgili olabilir çok endeksli miktarları vardır.

Perez ve Moreschi r (radyal Weyl-Papapetrou grafikte koordinat) yetkilerinin Ernst vakumlar standart NP tetrad genişleterek "monopol çözümleri" bir alternatif kavramını verdik. Bu formülasyona göre:
In this sense, the Kerr vacuums are the simplest stationary axisymmetric asymptotically flat vacuum solutions in general relativity.

Kerr vakum genellikle bir kara delik bir model olarak kullanılır, ama biz çözüm tutarsan ilke biz modellemek için bir dış çözüm olarak kullanmak gerekir, sadece bazı kompakt bölge (bazı kısıtlamalara tabi) dışında geçerli olmak üzere böyle bir nötron yıldızı ya da Dünya'ya gibi bir kara delik, başka bir dönen büyük nesnenin etrafında çekim alanı. Bu, gerçekten daha genel statik küresel simetrik mükemmel sıvı çözümler bir Schwarzschild sıvı iç Schwarzschild vakum dış maç ve olabilir dönmeyen durumda, çok güzel çalışır. Ancak, Kerr dış eşleştirilmiş olabilir dönen mükemmel sıvı içini bulma sorunu, ya da gerçekten herhangi bir asimptotik düz vakum dış çözüm, çok zor kanıtlanmıştır. Özellikle, bir kez düşünülen Wahlquist sıvı, bir Kerr dış eşleşen bir aday, şimdi böyle bir eşleştirme itiraf değil bilinmektedir olmak. Şu anda sadece yaklaşık çözümler modelleme yavaş yavaş dönen akışkan topları bilinen görünüyor. (Yavaşça sıvı topları sıfırdan farklı kütle ve açısal momentum, ancak daha yüksek kutuplu anları kaybolan ile basık küresel topları göreli analog olan döner.) Yalnız Neugebauer–Meinel diskin dışı, Kerr vacuumum sınırlı durumlarında, dönen diski örnek alan toz çözümüne sahiptir

Aşağıdaki gibi yörünge ve Kerr alanında bir parçacığın zaman bağımlılığı denklemleri vardır.

Hamilton-Jacobi denklemi biz formda eylem S yazarsak:

formula_12, m, ve L korunan enerji iken geri kalan kütle ve parçacığın açısal momentum bileşenleri (alanın simetri ekseniyle birlikte) aşağıdaki şekilde incelenir:

K dördüncü fourth isteğe bağlı sabit iken (genellikle Carter sabiti olarak adlandırılır). yolun denklemi ve zamana bağlı kordinatlar yol la beraber (hareket denklemi) bu denklemlerden kolaylıkla bulunabilir:

Kerr metrik izometrileri grup kendisine tekillik iki-boyutlu odağına alır on-boyutlu Poincare grubunun alt grubu olan. Bu dönme (tek boyut) kendi ekseni etrafında zaman çeviriler (tek boyut) ve rotasyonları korur. Böylece iki boyutu vardır. Poincare grubu gibi, bu dört bağlı bileşeni vardır: kimlik bileşeni; zaman ve boylam ters bileşen; ekvatoral düzlem boyunca yansıtır bileşen; ve bileşen hem de yaptığı.

Fizikte, simetriler genellikle Noether teoremi doğrultusunda hareket korunmuş sabitleri ile ilişkilidir. Yukarıda gösterildiği gibi, jeodezik denklemleri dört korunmuş miktarlarda vardır: bunlardan biri bir jeodezik tanımı gelmektedir ve iki Kerr geometrisinin saat için ve dönme simetri ortaya çıkmaktadır. Dördüncü korunmuş miktarı, standart anlamda bir simetri ortaya çıkmaz ve yaygın olarak gizli bir simetri olarak adlandırılır.





Fiziksel madde

Fiziksel cisim veya fiziksel nesne, 3 boyutlu uzayda dönme veya çevirme hareketiyle hareket etmek için daha fazla veya az sıkıştırılmış maddenin toplamı.

En yaygın kullanımında, sınırlar maddenin özellikleriyle mutlaka tanımlanmalı ve belirtilmelidir. Zaman içersinde bu sınırlar değişebilir. Sınır genellikle nesnenin görülebilir veya somut yüzeyindedir. Nesnedeki madde nesne olarak hareket edebilmek için çok ya da az sıkıştırılmıştır. Sınır, bağlı olmayan diğer nesnelere göre hareket edebilir. Çeşitli yollarla nesnenin sınırları zaman içerisinde deformasyona uğrayıp değişebilir.

Diğer bir yaygın kullanımı, aynı madde karışımı olarak sıkıştırılmamıştır. Bir nesnenin parçaları veya atomları zaman içersinde değişikliğe uğrayabilir. Bir nesnegözlemlerle bağlantılı sınırların en basit gösterimiyle tanımlanır. Fakat, fiziğin kanunları sadece aynı maddenin toplamını içeren nesneye uygulanır.

Her nesne diğer özelliklerden bağımsız eşsiz bir kimliğe sahiptir. İki nesne pozisyonları dışında bütün özellikleri açısından aynı olabilir, ama hala ayırt edilebilirler. Çoğu durumda, iki nesnenin sınırları herhangi bir noktada kesişmeyebilir. Kimlik özelliği nesnelerin sayılabilir olmalarını sağlar.

Fiziksel cisim modellerinin örnekleri etkileşimde olan birkaç küçük cismi ve sürekli olan ortamları içerir.

Fiziksel cisimlerin yaygın konsepti, bunun için mücadele eden kuantum fiziği ve kozmoloji teorilerinin bulunmasına rağmen fizikesl dünyadaki genişletmeye sahip olanları içerir. Modern fizikte, “genişletme” uzay zamanı cinsinden anla