rtildiler.

Dennison Niels Bohr’un öğrencisiydi ve Hans Bethe, Wolfgang Pauli, Enrico Femi dünya çapında ünlü olmadan tanıdığı kişiler arasındaydı. Dennison’ın çalışmalarından çoğu moleküler yapı üzerineydi. 1925 yılında George Uhlenbeck ve Samuel A. Goudsmit tarafından elektronun spinini keşfetmesinden sonra hidrojenin spesifik ısısı çözülmemiş büyük problemlerden biri haline geldi. Dennison ölçümleri boyunca protonun spininin sık geçiş yapmadığını varsayarak 1927 yılında bu problemi çözdü. Bu yeni teori protonun spininin ½ olduğunu veren deneylerde kesin olarak kabul edildi. 1932 yılında Dennison ve Uhlenbeck azotun amonyaktaki yeri için iki problemi çözdüler. Bu sonuç mikrodalga dalga boylarındaki emilimden, bu [[Neal Williams]]a moleküler mikrodalga spektrografı yapmasında ilham vermiştir, tespit edildi. İkinci Dünya Savaşı sırasında Dennison VT radyo fitili üzerine yaptığı çalışmadan dolayı Amerika Birleşik Devleti Ordusundan ileti aldı. Savaştan sonra tıpkı Michigan’daki yeni sinkrotronu tasarımı çalışması gibi moleküler yapı üzerindeki çalışmasına da geri döndü. [[Theodore H. Berlin]] ile birlikte sinkrotrondaki düz bölümlerle kararlı yörüngeler teorisini geliştirdiler.

Michigan Üniversitesi kampüsündeki [[David M. Dennison Binası]] onun onuruna isimlendirildi. Fakat Ron Weiser tarafından büyük miktarda nakit bağışından dolayı ismin değişimi planlanıyor. [[Crystal Sound]] Antarktika’daki [[Dennison Resfi]] de onun onuruna isimlendirilmiştir.


[[Kategori:1900 doğumlular]]
[[Kategori:Ohio doğumlular]]
[[Kategori:1976 yılında ölenler]]
[[Kategori:Amerikalı fizikçiler]]
[[Kategori:Amerikalı akademisyenler]]
[[Kategori:Michigan Üniversitesi mezunları]]
[[Kategori:Michigan Üniversitesi öğretim üyeleri]]



Göreli Doppler etkisi

Relativistik Doppler Etkisi ya da Göreli Doppler etkisi (veya Doppler Olayı), adını ünlü bilim insani ve matematikçi Christian Andreas Doppler`dan almakta olup, kısaca dalga özelliği gösteren herhangi bir fiziksel varlığın frekans dalga boyu Dalga boyu, bir dalga görüntüsünün tekrarlanan birimleri arasındaki mesafedir. Yaygın olarak Yunanca lamda (λ) harfi ile gösterilmektedir. hareketli (``yakınlaşan veya uzaklaşan``) bir gözlemci tarafından farklı zaman ve/veya konumlarda farklı algılanması olayıdır. Bu da göreli olduğunu belirtir. Herhangi bir ``A`` konumundan ``B`` konumuna gitmek icin fiziksel bir dalga ortamı`na ihtiyaç duyan dalgalar (``örneğin. ses dalgalari veya su dalgalari``) icin Doppler Etkisi hesaplamaları yapılırken, dalga kaynağı ve gözlemcinin birbirine gore konum, yön ve hızlarının yanında dalganın içinde veya üzerinde hareket ettiği dalga ortamının da fiziksel yapısı (yoğunluk, hacim, iletkenlik katsayısı, kimyasal özellikleri, vb.) dikkate alınmak zorundadır. Eğer söz konusu dalga herhangi bir ``A`` konumundan ``B`` konumuna gitmek için fiziksel bir dalga ortamına ihtiyaç duymuyor ise (``örneğin ışık, radyo dalgaları veya radyasyon``) Doppler Etkisi hesaplamalarında sadece dalga kaynağının ve gözlemcinin birbirine göre birim zamandaki konumlarının değerlendirilmesi yeterlidir.
Göreli doppler olayı değişikliği olduğu frekansa (ve dalga boyu arasında) ışık kaynağının göreceli hareketine göredir ve (klasik olarak gözlemci tarafından açıklanan hesap etkileri içine çekerken özel görelilik kuramının nedeniyle göreli Doppler etkisi diye adlandırılır ), 
Göreli Doppler etkisi relativistik olmayan farklı Doppler etkisi denklemleri dahil olarak zaman genişlemesi etkisini özel görelilik ve referans noktası olarak yayılma ortamı dahil değildir. Lorentz simetri gözlenen frekanslar için toplam farkı anlatır.

Şekil 2'de , mavi nokta gözlemciyi temsil eder ve ok çevresine gözlemcinin hız vektörü akrabası temsil eder. Gözlemci sabit olduğunda, 'x ' , " y ' - ızgara sarı görünür ve ' y ' ' - ekseni siyah dikey çizgi olarak görünür . Sağa Gözlemcinin hızı arttırmak renk ve [ ışık [ sapmaları ] ] ızgara bozan kaydırır. Gözlemci (sağ ızgara üzerinde ) öne baktığında , puan , yeşil , mavi , mor ve ( Blueshift ) görüntülenir ve ızgara çizgileri uzaklaştırın görünür . Gözlemci ( ızgara üzerinde sol ) geriye görünüyorsa , o zaman noktaları görünür kırmızı ( [ [ kırmızıya kayma ] ] ) ve çizgiler birbirine yaklaştırın görünür . Izgara değişmedi , ancak gözlemci için ' görünümü ' vardır.
Diyagram 3 ızgara bozulma gözlemci veya uzakta doğru hareket eden bir nesne için aynı temel [ [ Lorentz daralmasını ] ] ayrı bir göreli optik etkisi olduğunu göstermektedir .

Doppler Etkisi konusunda bilinmesi gereken en önemli husus, her ne kadar gözlemci dalga frekansinin kendi hareketi ya da dalga kaynağinin hareketi yüzünden değiştiğini görse de, aslında frekansin sabit kaldiği gerceğidir. Tam olarak ne olduğunu daha iyi anlamak icin şöyle bir örnek üzerinde düşünelim: Siz yerinizde ve hareketsizsiniz. Bir arkadaşiniz sizden 10 metre uzakta duruyor ve size her saniyede bir elindeki tenis toplarindan birini firlatiyor. Burada arkadasinizin toplari her seferinde ayni dogru boyunca ve aynı hızda attiğini varsayalım. Eğer arkadaşınız da hareketsiz ise her saniyede bir 10 metre yol kateden tenis toplarından biri size ulaşacaktır. Şimdi arkadasinizin yine her sahinyede bir top firlattigini (``yani aslinda top firlatma frekansi degismiyor``), ancak bu sefer size dogru yurumeye basladigini ongorelim. Bu durumda size ulasan iki top arasindaki sure 1 saniyeden daha kisa olacaktir cunku toplar her seferinde 10 metre, 9 metre, 8 metre seklinde daha az mesafe katettikten sonra size ulasacaktir. Elbette ayni etkinin zitti arkadasiniz sizden uzaklasirken de gecerli olacaktir. Bir baska degisle, toplar arkadasinizin elinden her zaman saniyede bir ciktigi halde, sizin ya da arkadasinizin hareketi yuzunden size azalan ya da artan zamanlarda ulasacaktir. Bu da dogal olarak arkadasinizin size topu farkli zamanlarda firlattigini dusunmenize sebep olur. Yani aslinda Doppler Etkisi`nde "etkilenen" asil fiziksel degisken dalga boyu`dur. Elbette dalga boyu ile frekans ters orantili oldugundan gozlemciye gore dalga kaynaginin frekansi da degisiyor gibi gorunur.
Göreli Doppler etkisini anlamak için Doppler etkisi , [ [ zaman genişleme ] ] ve [ ışık ] ve [ sapmaları ] anlamayı gerektirir . Doppler etkisi , basit bir benzetme olarak yakalambaç oynayan iki kişi düşünün . Hala ayakta olan bir alıcı saniyede bir metre de ( Hz 1 & nbsp ) sabit bir sürahi her saniye bir top fırlattığını düşünün. ( Hz 1 & nbsp ) sabit tutucu saniyede bir top alacaksınız. Sonra alıcı saniyede 0.5 metre uzakta sürahi yürüyor ve bir topu yakalar her 2 saniyede (0.5 & nbsp; Hz) . Son olarak, alıcı üç topları her iki saniyede ( Hz 1.5 & nbsp ) saniyede 0.5 metre sürahi doğru yürür ve yakalar . Atıcı doğru veya uzak tutucu taşındı , aynı doğru olurdu . Benzetme , göreli Doppler etkisi yayıcısı olarak ışığın frekansını değiştirir veya gözlemci doğru veya uzakta başka hareket eder .

Sapma etkisini anlamak için , yine ters yönde hareket eden iki paralel konveyör bantlar ( kaldırımlar hareketli ) mandalı oynayan iki kişi düşünün. Sürahi hızı ve kemerler aralık ve nerede alıcı olduğunu bağlı olarak farklı amaçlamalıdır. Yakalayıcı sürahi gelen topları farklı bir açıyla attıkları görülür. Topun hızına sürahi alıcı hattı ve göreli hız vektörü , ve 2) sürahi alıcı hızı göreceli arasında 1) anlık açı : Bu açı değişiklikleri bağlıdır. Benzetme , ışığın sapmasına bağlıdır: 1) yayıcı - gözlemci hattı ve göreli hız vektörü , ve 2) ışık hızına yayıcı - gözlemci hızı göreceli arasındaki anlık açı .

Gözlemci ve kaynak göreli bir hız ile birbirinden ' ' uzak ' ' hareket ediyor varsayalım formula_1 (formula_1 negatif ise gözlemci ve kaynak) birbirlerini hareket halinde görürler . Referans çerçevesi sorunu göz önüne alındığında kaynaklardan çıkan bir ön dalga gözlemciye ulaşır varsayalım . Bir sonraki dalga gözlemciden bir mesafe daha sonra meydana gelir. formula_3 ( formula_4 dalga boyu, formula_5 Kaynaktan yayılan dalga , ve formula_6 ışık hızı.

Wavefront hızı ile hareket formula_6, ama aynı zamanda gözlemci hızıyla uzaklaşıyor formula_8, so formula_9. Bu bize bunu verir
formula_11 is [[beta (velocity)| ışık hızı açısından gözlemcinin hızı.

Göreli [ [ zaman genişlemesi ] ] nedeniyle , gözlemciye göre bu zaman şu şekilde ölçülecektir.

Oransal olarak,
gözlemci, kaynak göreli olduğunda " Doppler çarpanı "denir. Bu terminoloji konusu özellikle yaygındır.

Ve elde edilen kırmızıya kayma;
şeklinde de yazılabilir.
Relativistik olmayan limitte kırmızıya kayma (yani; formula_19 olduğunda) bu kırmızıya kayma yaklaşık olarak elde edilir
Klasik Doppler etkisine göre böyle kabul görmektedir.

[ | Lorentz denklemleri ] [ Lorentz dönüşümü ] kendilerini relativistik olmayan dalgalar için bir göreli Doppler kayması denklemini türetmek için açıkça kullanılabilir ve daha iyi göstermek amacıyla daha sistematik bir türevi tekrar etmek gerekir.

İki tane eylemsiz referans sistemi olduğunda, formula_21 ve formula_22, eksenler şu şekilde inşa edilir formula_21 ve formula_22 rastlantısal olarak formula_25, where formula_26 zamanı ölçüldüğü üzere formula_21 ve formula_28 zamanı ölçüldüğü üzere formula_22. formula_22 harekete bağıl olarak formula_21 sabit hızla formula_8; genelliği kaybetmeden, Bu hareket sadece X ekseni boyunca yönlendirilmesi alacaktır. Böylece, [[Lorentz dönüşümü | Lorentz dönüşümü denklemleri ]] şeklinde olacaktır.

[[Dosya:Standard conf.png|thumb|300px| Buradaki kurulan sistem en sık kullanılan fizik kitaplarında kullanılan standart birimdir. (e.g. Landau and Lifshitz, The Classical Theory of Fields, Course of Theoretical Physics: Volume 2). formula_22 referans çevresi formula_8 hızıyla hareket eden formula_21'ye bağlı olarak pozitif x ekseni boyunca referrans çevresi, ve bu referans çevresi the reference frames tamamen formula_25 olduğunda gerçekleşir.]]

bakınız [[hız ekleme formülü ]], formula_37 ve formula_38, ve formula_39 ışık hızıdır

Türev gözlemcinin formula_22 'yi önemsiz gibi gözükse de ne şekilde gördüğü ile başlar ve görür. Bir sinyal kaynağını orijinde durağan