enebilir manifold üzerinde tüm fiziksel alanlarıda (çekim alanı da dahil olmak üzere) sürüklemekte olduğu;(Bu derin bir kayma olup, teoride arka plan bağımsızdır- diffeomorfizm Genel görelilik gerçek simetri dönüşümlerinin, ve teorinin formülasyonunun çıplak türevlenebilir manifolda dayandığı iddiasından ileri gelir, ama daha önceki geometrisi olarak değil genel görelilik öncesi tüm fizik teorilerinin kendi formülasyonu bir önceki geometri parçasında) olarak vardı.
Bu dönüşümlerin altında korunur olan arasındaki yakınlıklar dolayısı ile çekim alanı değerleri gibi de olabilir ve böyle bir 'yer' ve değerler madde alanları,var olabilir,ya da tam tersi.
"Uzay-zaman yok daha fazla alan: alanları üzerinde sadece alanlar Carlo Rovelli dediği gibi - Bu Einstein fiziksel varlıkları birbirine göre sadece değil, uzay-zaman manifoldu ile ilgili bulunmaktadır, keşfedilen budur.".
Yerin objektif fiziksel anlamı vardır ve yerine yerçekimi etkileşiminin sadece biri olarak temsil edilmektedir aldığı fizik üzerinde uzay-zaman bir 'konteynerdır, bu "aşamada aktörlerden biri kayboluyor " demenin gerçek anlamı "dünyayı" oluşturan alanlar.Bu uzay-zaman relationalist yorumu olarak bilinir .
Genel Görelilik bu şekilde yorumlanması gerektiğini Einstein tarafından gerçekleştirilmesi "benim çılgın beklentilerinin ötesinde" olan açıklama kökeninden dolayıdır.
LQG'de Genel Göreliliğin bu yönü ciddiye alınır ve bu simetri fiziksel durumları diffeomorfizmin üreteçleri altında değişmez kalmasını gerektiren tarafıyla korunur. Bu durumun yorumlanması da tamamen mekansal diffeomorfizmler için anlaşılmaktadır.Bu dinamikler ve genel görelilik olarak sözde "zaman sorunu" ile ilgilidir.. Ancak,zaman (Hamiltonian kısıtlama) içeren diffeomorphisms anlayışı daha incedir.
Bu kısıtlamayı açıklamak için bir genel kabul görmüş kullanılan hesaplama çerçevesi bulunabilir, Kuantum hamiltonian kısıtlama için makul aday Thiemann getirdiği operatörüdür.

LQG resmi arka plan bağımsızdır.LQG denklemleri gömülü veya öngörür değildir,uzay ve zaman( onun değişmeyen topolojisi hariç) .
Bunun yerine, Planck uzunluğu ile karşılaştırılmıştır büyük mesafelerde yer ve zaman sebebiyet vermesi beklenmektedir .
LQG arka plan bağımsız konusunun hala bazı çözülmemiş inceliklerini vardır.Ağırlık tutarlı kuantum teorisi dinamik bir süreç olarak topolojik değişim içermelidir Örneğin,bazı türevleri topoloji sabit bir seçim gerektirir.
Düzgün klasik mekanik Poisson braketinin Hamiltonyen formulasyonu önemli bir kavramdır. kanonikal pozisyon ve momentum değişkenleri that tatmin edici kanonik Poisson-braketi ilişkileri,Bir "kanonik koordinat sistem" oluşturur.

formula_1

burada Poisson braketi verilerek

keyfi faz uzayı işlevleri için formula_3 ve formula_4. Poisson parantez kullanımı ile, Hamilton denklemi yeniden yazılabilir,

formula_5,

formula_6.

Burada bir Hamiltonyen tarafından üretilen faz uzayı içindeki formula_7 ``akış" veya yörünge denkleminin tanımı. Herhangi bir faz uzayı fonksiyonu ile verilirformula_8, elimizde

formula_9
var
mesala göreliliğin bir örneği olan kısıtlı sistemleri, düşünelim. Benzer şekilde bir kısıtlama ve faz uzayı fonksiyonu arasındaki Poisson braket (kısıtsız) faz uzayında bir yörünge boyunca bir akış oluşturur. Klasik genel göreliliğin Ashtekar tarafından yeniden formüle kısıtlamalarının üç türü vardır:

1.formula_10
Gauss ölçeği kısıtlamaları;

formula_11.

Burada genel görelilikten yeniden ifadelendirilmiş bir formula_10 Yang-Mills tipi ölçü teorisi (Yang-Mills ölçü teorisi Maxwell teorisinin genellemesidir burada Gauss dönüşümleri altında bir vektör ölçü alanı dönüşümleri ,şudur, formula_13'formunun Ölçü alanı burada formula_14 bir iç indistiri,bkz Ashtekar değişkenleri). Gauss ölçek kısıtlamaları Bu sonsuz sayıda iç indis formula_15, sınama alanları ile bulaşmış olabilir,

formula_16.

ki biz bu tür bir fonksiyon için kaybolmayı talep ediyoruz. Bulaşma fonksiyonlarının uygun bir alan ile ilgili olarak tanımlanan bu lekeli kısıtlamaları orijinal kısıtlamalara eşdeğer bir açıklama sağlar.

Aslında Ashtekar formülasyonu sıradan olarak düşünülebilir olabilirformula_17 Yang-Mills teorisinin Diffeomorfizm değişmezliğinden kaynaklanan aşağıdaki özel kısıtlamaları ile birlikte , ve bir Hamiltoniyen yok olur. Böyle bir teorinin dinamikleri böylece sıradan Yang-Mills teorisinden çok farklıdır.

2.Uzaysal diffeomorfism kısıtlamaları:

formula_18

sonsuz sayıda var olan, sözde kayma fonksiyonları ile bulaşmış olabilirformula_19 bulaşmış mekansal Diffeomorfizm kısıtlamaları eşdeğer bir dizi verir
formula_20.
Bu kaydırma fonksiyonu ile tanımlanan yörünge boyunca mekansal diffeomorfizm oluşturmakformula_21.

3.Hamiltonyen kısıtlamalar:

formula_22

sonsuz sayıda var olan, sözde hızlandırılmış fonksiyonlarla bulaşmış olabilirformula_23 bulaşmış Hamiltoniyen kısıtlamalara eşdeğer bir küme vermek,

formula_24.

Hızlandırılmış fonksiyonu tarafından tanımlanan yörünge birlikte bu oluşturmak zaman diffeomorfizm formula_23.

Ashtekar formülasyonunda ölçek alanıformula_13 yapılandırma değişkenidir(adi mekanik içinde formula_27 benzer olan yapılandırma değişkeni ) ve konjuge ivme (hassasiyeti azaltılmış) üçlü (elektrik alanı) 'dir formula_28. Kısıtlamaların bu faz uzayında değişkenlerinin belirli fonksiyonları vardır.
Biz keyfi faz uzayı fonksiyonları üzerindeki kısıtlamalar işlemi düşünüyoruz. Burada önemli bir gösterim Lie türevleridir, formula_29, which is basically a derivative operation that infinitesimally "shifts" functions along some orbit with tangent vector formula_30.
budur
teğet vektör ile bazı yörünge fonksiyonları "kayar" Sonsuz küçüklükte ile temelde bir türev işlemi

Özellikle önemli olan tamamen kuramı belirleyen olarak (lekeli) kısıtlamaları kendi aralarında oluşturulan Poisson braket cebri olduğudur.Gauss kanunu arasında lekeli kısıtlamaları üzerinde kısıtlama cebri açısından
formula_31

burada formula_32. Ve bu yüzden iki Gauss Poisson braket bulaşması ​​komütatör olarak değerlendirilir Gauss yasası tek bir Gauss eşdeğeridir 'olduğunu görüyoruz.Mekansal diffeomorfizm Kısıtlamaları ve Poisson braket arasında okunur
formula_33

ve etkisinin "bulaşma kayması" olduğunu görüyoruz.Bunun nedeni bulaşma fonksiyonları kanonik değişkenlerin işlevleri değildir ve bu yüzden mekansal Diffeomorfizm onlara diffeomorfizmler oluşturmak olmamasıdır.Ne var ki her şey üzerinde diffeomorfizmler oluştururuz.bulaşma kayması sırasında bu sabit her şey bırakmaya eşdeğerdir .Gauss yasası üzerinde mekansal Diffeomorfizm bir eylemdir
formula_34,

again, it shifts the test field formula_35. Gauss yasası Hamilton kısıtlaması ile Poisson braket kayboluyor.Bir Hamilton ile mekansal Diffeomorfizm kısıtlama onun "bulaşmanın kaydırılması" ile Hamiltoniyeni verir
formula_36.

Sonuç olarak, iki Hamiltoniyenin poisson braketi bir mekansal Diffeomorfizm olan
formula_37

Burada formula_38 bazı faz uzayı fonksiyonlarıdır.Yani,sonsuz mekansal diffeomorfizm kısıtlamaları üzerinde bir toplamıdır burada bu orantılılık katsayıları sabit değildir ama önemsiz olmayan faz uzayı bağımlılığı var
Bir (Poisson braketi) Lie cebri, ile kısıtamalar formula_39, formunun kısıtlamalarıdır

formula_40

burada formula_41sabittir(yapı sabiti denir). Biz yapı fonksiyonları yerine iki Hamiltoniyenin arasındaki Poisson braket için yapı sabiti gibi Genel görelilik için Yukarıdaki Poisson braket cebri gerçek bir Lie cebiri oluşturmaz. Bu zorluklara yol açmaktadır.

kısıtlamalar, orijinal faz uzayında bir kısıtlama yüzeyi tanımlar.
Kısıtlamaları ölçek hareketleri altında tüm faz uzayı için geçerli ama olduğu yerde onların kısıtlama yüzeyi terk özelliği var, ve bu nedenle ölçek dönüşümleri altında hiperyüzey bir noktanın yörüngesi tamamen içindeki bir yörüngede olacak. Dirac gözlemlenebilirler'in faz uzayı fonksiyonları olarak tanımlanır, formula_42, kısıtlama denklemleri dayatılan tüm kısıtlamaları ile bu Poisson değişir olarak tanımlanır.

formula_43,

kısıtlama yüzeyinde tanımlanan adetlerde olarak teorinin ölçek dönüşümleri altında değişmezdir 
Daha sonra, sadece kısıt çözmeformula_44 ve ile ilgili Dirac gözlenebilirlerin kısıtlamalarının belirlenmesi ile bizi ADM formalizmi'ne geri götürürformula_45.Genel görelilik dinamik kısıtlamaları tarafından oluşturulan, zaman evrimini (gerçek bir ölçü dönüşümü) açıklayan altı Einstein denklemlerinin Poisson üç metrik braketleri ve bir lineer kombinasyonu ile eşlenik momentumu hesaplayarak elde edilebileceği gösterilebilen mekansal diffeomorfizm ve Hamilton kısıtlamadır.








Claire Bazy-Malaurie

Claire Bazy-Malaurie (d. 14 Nisan 1949, Paris (18. arrondissement)) Fransız üst düzey devlet görevlisi.

Paris Siyasal Bilgiler Enstitüsü'nden ve Ulusal İdare Okulu'ndan (1978-1980) mezun olmuştur. 1972 yılında Fransa Gaz Şirketi'nde danışmanlık yapmış, 1972-1976 yıllarında Fransa'nın Moskova büyükelçiliğinde Ticaret Ataşe yardımcılığı görevinde bulunmuş, 1976-1977 yıllarında da Dış Ekonomik İlişkiler Yönetimi'nde çalışmış ve 1980 yılından itibaren Sayıştay'da görev almıştır. 1985-1990 yılları arasında Bakanlıklararası Fiziki planlama ve bölgesel hareket delegasyonu'nda yöneticilik yapmıştır. 1991-1994 yıllarında Fransa Anayasa Konseyi raportör yardımcısı olmuştur. 1994-1995 yılları arasında Ulaştırma Bakanlığı İdari ve Mali İşler Müdürlüğü, 1995-1998 yıllarında da Sağlık ve Sosyal İşler Bakanlığında Hastaneler Müdürlüğü görevini yürütmüştür. 1998-2010 yıllarında Sayıştay üyeliği, 2006-2010 yıllarında Sayıştay 3. Daire Başkanlığı görevinde bulunmuştur. Anayasa Konseyi üyesi Jean-Louis Pezant'ın görev süresi dolmadan ölmesi üzerine Meclis Başkanı Bernard Accoyer tarafından 31 Ağustos 2010 tarihinde Anayasa Konseyi üyeliğine atanmış ve 7 Eylül 2010 tarihinde göreve başlamıştır. 2013 yılında görev süresi dolması üzerine Meclis Başkanı Claude Bartolone tarafından tekrar Anayasa Konseyi üyeliğine atanmış ve 14 Mart 2013 tarihinde yemin ederek görevine başlamıştır. Ayrıca Venedik Komisyonu asıl üyesidir.





Bolu milletvekilleri

Bolu milletvekilleri





Nicole Belloubet

Nicol