mekanlarda canlı performansını sergileyerek ve yurt çapında verdiği konserlerde şarkılarını seslendirerek yaşamını sürdürmektedir.

Can Gox, 15–16 yaşlarından itibaren, İstanbul'da bir takım gece mekanlarında müzik yapmaya başladı. Bilgi Üniversitesi'nden kazandığı burs ile, caz müzik eğitimine devam etti. Bu müzik eğitiminde, birçok isimle beraber çalışarak, bu çalışmalardan ve müzikal edinimlerden kazandığını, sahne performansı ve diğer çalışmalara yansıtabilmeyi, müzikal felsefe anlamında hedefine oturttu. Can Gox, 2000 yılında oluşturdukları Blues-Mobil ile birlikte, şarkılarını ve enerjisini kitleler ile tanıştırmayı başardı. Ancak, Kaybedenler Kulübü filminin müziklerini yapan Can Gox açısından, bu çalışma bir dönüm noktası oldu. 2011 yılının Nisan ayında piyasaya sürülen aynı filmin soundtrack albümünde, Wrong Side Of The Road, Son Kare (Gülce Duru ile vokal), Wake, Angels Gone, Melancholy Man, My Woman (Gülce Duru ile vokal) parçalarını seslendirdi. Müzik kariyerindeki ilk solo albümü ise, Yalnızım Ben çalışması olmuştur.

http://www.bilgiustam.com/can-gox-kimdir/




Lorentz dönüşümü

Fizik'te, Lorentz dönüşümü (veya dönüşümleri) adını Hollandalı fizikçi Hendrik Lorentz'den almıştır. Lorentz ve diğerlerinin referans çerçevesinden bağımsız ışık hızının nasıl gözlemleneceğini açıklama ve elektromanyetizma yasalarının simetrisini anlama girişimlerinin sonucudur. Lorentz dönüşümü, özel görelilik ile uyum içerisindedir. Ancak özel görelilikten daha önce ortaya atılmıştır.

Dönüşümler iki gözlemci tarafından ölçülen uzay ve zaman ölçümlerinin nasıl ilişkili olduğunu açıklar. Farklı hızlarda hareket eden gözlemcilerin farklı uzunluklar, geçen zamanlar, ve hatta farklı olayların sıralamaları ölçebileceği gerçeğini yansıtır. Mutlak uzay ve mutlak zaman varsayımında bulunan Newton fiziğinin Galile dönüşümünün (bkz: Galile Değişmezliği) yerini alır. Galile dönüşümü sadece ışık hızından çok daha küçük, göreli hızlarda iyi bir yaklaşımdır.

Lorentz dönüşümü bir lineer dönüşümdür. Bu uzayda bir dönme içerebilir, dönmesiz bir Lorentz dönüşümü Lorentz artışı olarak adlandırılır.

Minkovski uzayı'nda, Lorentz dönüşümleri herhangi iki olay arasında uzay aralığını korumaktadır. Bunun kökeni de sabit kalan uzay-zamanda sadece olay dönüşümlerini tanımlamak, böylece hiperbolik dönme olarak kabul edilebilir bir Minkovski uzayı elde edilir ve ayrıca bu dönüşümlerin çevirilerinin daha genel kümesi Poincaré grubu olarak da bilinir.

Woldemar Voigt, George FitzGerald, Joseph Larmor ve Hendrik Lorentz'in kendisi dahil birçok fizikçi 1887'den beri bu eşitlikler ile kastedilen fizik konularını tartışıyordu.

Oliver Heaviside 1889'un başında Maxwell denklemlerinden yükün küresel bir dağılım olduğunu küresel simetri'sinin olduğunu göstermişti,bunu çevreleyen elektrik alanı'nın yükün etere göre hareketinden sonra küresel simetrisinin kalkacağını söyledi. FitzGerald bu Heaviside bozulmasına moleküller arası güç sonuçlarını ekledi. Birkaç aydan sonra, FitzGerald hareketli cismin büzülmesi varsayımını yayınlarak 1887 Michelson ve Morley'nin eter-rüzgarı deneyininin şaşırtıcı sonucunu açıkladı. 1892'de Lorentz, daha sonra FitzGerald–Lorentz büzülme hipotezi olarak adlandırılacak olan aynı fikri bağımsız olarak ve daha detaylı bir şekilde sundu.
Bu açıklamalar 1905 öncesinde yaygın olarak bilinmekteydi.

Esîr hipotezine inanan Lorentz (1892–1904) ve Larmor (1897–1900), esîrden, hareketli bir çerçeveye dönüştürüldüğünde sabit kalan Maxwell denklemleri altındaki dönüşümü araştırıyordu. FitzGerald–Lorentz kısalma hipotezinini genişlettiler ve zaman koordinatının tıpkı yerel zaman gibi değiştirilmiş olması gerektiğini buldular. Henri Poincaré, yerel zamana, ışık hızının hareketli çerçevelerde sabit olduğu varsayımı altında saat senkronizasyonunun bir sonucu olduğu yorumunu kattı.

1905'te ilk olarak, Poincaré dönüşümün bir öbeğin özelliklerine sahip olduğunu fark eden ilk kişiydi ve ona Lorentz'in adını verdi.
Aynı yılın sonlarında Albert Einstein, görelilik ilkesi ve ışık hızının sabit olduğu varsayımı altında ve esîr hipotezini terk ederek, Lorentz dönüşümünü genişletti ve şimdiki adıyla özel göreliliği yayımladı.

Her biri uzay ve zaman aralıkları ölçmek için kendi Kartezyen koordinat sistemini kullanan "O" ve "O'′" gibi iki gözlemci düşünün. "O" ("t","x","y","z" ) ve "O'′" ("t'′" ,"x'′ ","y'′" ,"z'′") kullansın. Koordinat sistemlerini 3 boyut odaklı olduğunu varsayalım böylece, "x"-ekseni ve "x'′"-ekseni doğrudaş, "y"-ekseni ve "y'′"-ekseni paralel ve "z-"ekseni ve "z'′"-ekseni paralel olsun. Ortak "x" ekseni boyunca Iki gözlemci arasındaki göreceli hız olan "v"; "O" ölçeği" O′" ve "O'′" taşıyan hız "v" ile " xx'′" ekseni boyunca üstüstedir; eğer "O" ölçeği "O′" taşıyan hız "v "ise "xx'′" eksen boyunca üst üstedir. Ayrıca koordinat sistemlerinin merkezi aynı, zaman ve pozisyonları üstüsüte, yani aynı olduğunu varsayalım. Bu durum koordinat sistemleri standart yapılandırma içinde olarak ifade edilir.

Bir Lorentz dönüşümünün tersi, koordinatları tam tersi yönde ilişkilendirir; ("t'′", "x'′", "y'′ ","z'′") ölçekli "O'′" dan ("t", "x", "y", "z") "O"ya, böylece "t", "x", "y", "z, " "t'′,' 'x'′ ","y'′ ","z'′ "ye "bağlıdır". Matematiksel model, orijinal dönüşüm ile neredeyse aynıdır. Tek fark tek tip bağıl hız olumsuzlaması olan (" v'′"den -"v"'ye) astarlı ve astarsız miktarda değişim, çünkü "O'′ 'v" hızda "O" ya göre hareket eder ve eşdeğer, "O "hareket -"v" hızda " O'" ya göre hareket eder. Her ne kadar daha temelde bu simetri, ters dönüşüm (olan değişme ve olumsuzlama ezberci cebir bir sürü kaydeder yürüten) bulmak için zahmetsiz hale getiriyor; bu tüm fiziksel yasaları bir Lorentz dönüşümü altında değişmeden kalması gerektiğini vurgulamaktadır.

Bunlar en basit bir halleridir. Standard yapılandırımlı çerçeveler için Lorentz dönüşümü şu şekilde gösterilebilir (örnek için bakınız ve ):

burada:


Buradaki "β" ve "γ" literatür boyunca standarttır. Bu semboller makalenin geri kalanı için aksi belirtilmediği sürece kullanılacaktır. Lineer denklem sistemleri (daha teknik bir ifade olarak lineer dönüşüm), matrisbiçiminde yazılabilir:

Görelilik ilkesine göre, referansın öncelikli çerçevesi yoktur. Bu nedenle ters dönüşümler çerçeve" F" 'den "F" çerçevesine sadece "v" olumsuzlayarak verilmelidir:
burada "γ" değeri değişmeden kalır.

Buraya kadar olan denklemler yalnızca "x"-yönünde artış içindi. Standart yapılandırma x yerine "y" veya "z" yönünde de eşit ölçüde iyi çalışır ve böylece sonuçlari da benzerdir.

"y"-yönü için:

aşağıdaki şekilde özetlenirse

burada "v" ve "β" şimdi "y"-yönündedir.

"z"-yönü için:

aşağıdaki şekilde özetlenirse

burada "v" ve "β" şimdi "z"-yönündedir.

Lorentz veya boost(gidiş) matrisi genellikle Λ (yunan alfabesinde büyük lambda) ile ifade edilir. Yukarıda dönüşümler dört-pozisyon X'a uygulanmıştır,

Yukarıdaki yönlerden birindeki gidiş için Lorentz dönüşümü tek bir matris denklemi olarak yazılabilir:

v hızında keyfi yönde hareket için, "O, 'O' "nun "F'" koordinat çerçevesindeki −v yönündeki hareketini gözlemlerken "O', 'O "yu "F" koordinat çerçevesi içinde v yönündeki hareketini gözlemler. Uzaysal vektör r'yi, v'ye dik ve paralel bileşenlere ayırmak daha kullanışlı olacaktır: 
böylece
burada • nokta çarpım ifadesidir (daha fazla bilgi için ortogonalite'ye bakınız). v yönünde sadece zaman ve r bileşeni ;

Lorentz faktörü ile "çarpık" şekli:

Paralel ve dik bileşenler r′ yerine formula_16 koyularak yok edilebilir:

r ve v olduğu için elimizde
buradan geomtrik ve cebirsel olarak:
r yerine koymak için v faktörü verilir.

Paralel ve dikey bileşenleri ortadan kaldırma yöntemi, paralel-dik şeklinde yazılan herhangi bir Lorentz dönüşümüne uygulanabilir.

Bu denklemler blok matris şeklinde ifade edilebilir

burada I 3×3 birim matris'tir. veβ = v/c göreli hız vektörüdür("c" birimiyle) "sütun vektörü" – in kartezyen ve tensör indisli gösterim'dir:

β = v/c devrik – bir satır vektör'dür:

ve"β",β nın büyüklüğü'dür :

Daha açıkça ifade ile:

Λdönüşümü önceki ile aynı formda yazılabilir,

olan bir yapıya sahiptir:

ve yukarıdan çıkarılabilir bileşenleridir:

burada δ Kronecker deltadır.,ve: Latin harfleri için uzaysal bileşen 1, 2, 3, değerlerini alır ve 4-vektör (yunan harfi burada alınan değerler olan 0, 1, 2, 3 uzay ve zaman bileşenleri içindir.).

Dönüşüm yalnızca "hareket," değildir i.e., "x", "y" gibi iki çerçevenin sürekli bir dönüşümü, ve "z" ekseni paralel uzayzaman merkezleri denk olanıdır. En genel ayrıca üç eksende bir dönme içeren uygun Lorentz dönüşümüdür,çünkü iki hareketin(boost) yapısı, saf bir boost değil ama bir rotasyonu bir hareket izler .Bu dönüş(rotasyon),Thomas devinimi'ne yol açar. Bu boost(hareket) bir simetrik matris tarafından verilir,ama genel Lorentz dönüşüm matrisinin simetriğe ihtiyacı yoktur.

Yapıları iki Lorentz boost B(u) ve B(v)'nin hızları u ve vile verilir:

burada


Lorentz dönüşümleri Minkovski ışık konisi uzay-zaman diyagramı'nda tasvir edilebilir.

Lorentz dönüşümü bir parametre tanımlanarak başka bir kullanışlı forma dökülebilir "ϕ" Hız'dır (hiperbolik açı'nın bir örneği) böylece

ve böylece

Eşdeğerlilik:

Daha sonra standart yapılandırmayla Lorentz dönüşümü:

Yukardaki bağıntılardan e ve e

ve böylece,

Bizim bağıntılar matris formunda yerine konursa:

Böylece,Minkovski uzayı koordinatlarında Lorentz dönüşümünün hiperbolik rotasyonu gösterilebilir. Burada"ϕ" parametresi rotasyonun hiperbolik açısının gösterimidir, sıklıkla hız kaynaklıdır. Bu dönüşüm bazen yukarıda görüntülendiği gibi bir Minkowski diagramı ile gösterilebilir.

Verilen bir koordinat sisteminde "x", eğer iki olay

tarafından "A" ve "B" olarak ayrılırsa

ile verilen bu uzayzaman aralığı
Böylece diğer kullanışlı formu Minkowski metriği yazılabilir. Bu koordinat sistemi içinde,

daha sonra ,

yazabiliriz
veya, Einstein Toplam kuralı kullanılarak,

Şimdi bir koordinat dönüşümü yaptığımızı varsayalım "x" → "x"′ .Daha sonra, Bu koordinat sistemindeki aralık şöyle verilmektedir
ile verilen bu koordinat siste