haçkala kentlerinde sinagogları açık bulunmaktadır. Dünyadaki Tat nüfusunun neredeyse %10'a yakını Azerbaycan'da yaşamaktaysa da Şiî-İslâm inancında olmaları sebebiyle hızla Azerileştikleri bilinmektedir. Türkiye'deki Tatlar'ın da çoğunlukla Azerî olarak adlandırıldıkları bilinmektedir.

Yahudi olan Tatlarin 1990'lı yıllardan itibaren yaşadıkları bölgelerden İsrail'e önemli bir göç dalgası yaşanmıştır.

Konuştukları dil Orta Farsça olan Pehleviceye çok yakındır. Müslüman ve Yahudi Tatların dilleri arasında da fark bulunmaktadır.

Dağıstan'da 1200, İsrail'de 5 bin, Azerbaycan'da 25.200 bin, Rusya Federasyonu'nda 1585, Türkiye'nin Doğu Anadolu ve Marmara bölgelerinde ise 20 bin kadar Tat'ın yaşadığı tahmin edilmektedir. Ancak Türkiye'de bu dilin konuşanı kalmamış ve çoğunluğu özellikle Azerice içerisinde kaybolmuştur.





Ayşenur Alpaslan

Ayşenur Alpaslan (d. 30 Temmuz 1953, Bursa), Türk büyükelçi.

1975 yılında Ankara Üniversitesi Siyasal Bilgiler Fakültesi'nden mezun oldu. 1976 yılında Dışişleri Bakanlığı'na girdi. Bakanlık ve yurtdışı temsilciliklerde çeşitli görevlerin ardından 2001-2005 yılları arasında Türkiye'nin Santiago (Şili) Büyükelçisi oldu. 2006-2009 yılları arasında Dışişleri Bakanlığı Yurtdışı Tanıtım ve Kültür İşleri Genel Müdürü olarak görev yaptı. 1 Ekim 2009-1 Ekim 2013 tarihleri arasında Tallin (Estonya) Büyükelçiliği görevini yürütmüştür. Ocak 2014'te Dışişleri Bakanlığı müşavirliği görevine, Haziran 2015'te Dışişleri Bakanlığı Teftiş Kurulu üyeliğine getirilmiştir. Ocak 2016 tarihi itibarıyla Dışişleri Bakanlığı Teftiş Kurulu Başkanıdır. Evli ve bir çocuk annesi olup İngilizce, Fransızca ve İspanyolca bilmektedir.




Agelena labyrinthica

Agelena labyrinthica, Agelenidae familyasından Palearktik bölgede yayılmış bir örümcek türü. Tür epiteti ördüğü ağdaki huni biçimli yollar bir labirenti andırdığı için verilmiştir. Almanya'da 2011 Yılın Örümceği olarak seçilmiştir.

İlk kez 1757 yılında İsveçli entomolog ve araknolog Carl Alexander Clerck (1709-1765) tarafından "Araneus labyrinthicus" adıyla tanımlanan tür 1831 yılında Sundevall tarafından "Agelena labyrinthica" adıyla revize edilmiştir.

"Tür teşhis karakteri" (Türkiye için): Karapaksta, orta yerde kenarları paralel olan açık kahverenginde bir şerit vardır; prosoma kahverengi; bacak segmentleri uzun kıllar ile desteklenmiş; opisthosoma soluk gri ve çikolata kahvesi karışımı rengindedir.

Dişi 8–12 mm, erkek 8–9 mm boyundadır. Karapaks oldukça uzun, ortada kenarları paralel olan açık kahverengi bir şerit uzanır. Bütün karapaks boyunca devam eden bu şerit göz bölgesini de içine almakta. Bu şeritlerden sonra ise yeniden açık kahverngi bölge yer alır. Keliserler koyu kahveringi. Bacakların bütün segmentleri uzun kıllı. Opisthosoma soluk gri renkte, üzerinde şeritler mevcut, şeritler önden arkaya dogru kıvrılarak uzanır ve genişliği giderek daralan beyaz çizgilerle sınırlanır. Epijinde orta duvar ile septumların arkasında kitinden pürüzlü bir yapı fark edilir.

Duyu organı: Agelanidae familyasındaki diğer türlerden farklı olarak "A. labyrinthica" türünde birinci bacak çiftinde tarsusun üst tarafında en az 4 adet "trichobothria" bulunur. Her yürüme bacağı için yaklaşık 25 "trichobothria" vardır. Bu kıllar ağa yakalan avları hissetmede kullanılan duyu organlarıdır.

Büyük çarşaf ve huni şeklindeki ağlarının üzerinde huninin içine çekilmiş durumda bulunurlar. Ağlarını kısa vejetasyon ya da çalılıklar arasına örerler. Britanya'da kaba kesilmemiş otlaklarda, ekilmemiş tarla kıyılarında ve dikenli katırtırnağı ve funda gibi alçak boylu çalılarda ördüğü ağın hunisinde pusuya yaıp bekler. Her iki cinsiyetten erginlerine temmuz ve ağustos aylarında, dişisine daha sonra da rastlanır.

Palearktik bölgede yayılmıştır. Avrupa'da yaygındır. Britanya'da İngiltere'nin güneyinde ve Galler'in kıyı bölgelerinde görülür.

Türkiye'de cinsinin 2 türünden biridir. Hemen hemen bütün bölgelerden kayıt vardır.





Bakır oksit

Bakır oksit, bakır ve oksijen elementlerinden meydana gelen bir bileşiktir.

Bakır oksit deyimi genel bir ifade tarzı olup aşağıdaki oksitlerden herhangi birini ifade edebilir:




Yayıcı

Kuantum mekaniği ve Kuantum alan kuramı içinde yayıcı belirli bir zamanda bir yerden başka bir yere seyahat etmek ya da belirli bir enerji ve momentum ile seyahat için bir parçacığın olasılık genliği verir.
Yayıcılar Feynman diyagramları iç hatları üzerinde sanal parçacık'ların katkısını temsil etmek üzere kullanılmaktadır.
Ayrıca partikül uygun dalga operatörünün tersi olarak görülebilir, ve bu nedenle sıklıkla Green fonksiyonları olarak adlandırılır.
Göreli olmayan kuantum mekaniği yayıcısı daha sonraki bir zamanda başka bir mekânsal noktaya tek seferde tek bir mekansal noktadan seyahat için bir temel parçacık için genlik verir.Bu Schrödinger denklemi için bir Green fonksiyonu'dur.
Bu sistem, bir Hamiltonyen formula_1' e sahipse daha sonra uygun yayıcıyı karşılayan bir formula_2 fonksiyonu olduğu anlamına gelir.
Burada formula_4 formula_5 koordinatlar cinsinden yazılı Hamiltoniyeni gösterir ve formula_6 Dirac delta fonksiyonu'nu gösterir.
Bu, aynı zamanda aşağıdaki gibi yazılabilir
Burada formula_8 için formula_9 zamanındaki konumdan alarak sistemi formula_10 zamandaki konuma taşıyan birim zaman evrim operatörüdür.

Kuantum mekanik yayıcısı da Yol integrali kullanılarak bulunabilir
burada sınır koşulları yol integrali q(t)=x, q(t')=x' içerir.Burada formula_12 Lagrangian sistemi temsil eder.
Zaman öteleme değişmeyen sistemi için,yayıcısı sadece (t-t') zaman farkına bağlıdır.belki böylece şu şekilde yeniden yazılabilir
Tek boyutlu serbest parçacığın için Yayıcı sırt noktası yaklaşımı,yoluyla elde edilen aşırı bir ifade ile daha sonra ise 
Tek boyutlu harmonik osilatörün yayıcısı olduğu
N-boyutlu bir durumda, yayıcı; 
ürünü ile kolayca elde edilebilir.

Göreli kuantum mekaniği ve kuantum alan kuramı'nda Yayıcı Lorentz değişmezi'dir. için iki uzayzaman noktası arasındaki parçacık genliğini verir .

kuantum alan kuramında serbest (etkileşmeyen)Skaler Alan teorisi kullanılır, daha karmaşık teorilere gerekli kavramları göstermek için hizmet veren bir kullanışlı ve basit bir örnektir.Sıfır parçacıkların spinini açıklar. Skaler serbest alan teorisi için  çok sayıda olası Yayıcılar vardır. Şimdi en yaygın olanları açıklayalım.

Klein–Gordon denklemi konum uzayı yayıcılarının Green fonksiyonu'dur.Bu karşıladığı fonksiyonların formula_17 olduğu anlamına gelir

burada:

Burada 4-boyutlu Minkowski uzay-zamanı gözden kaçmamalıdır.Yayıcı için Fourier dönüşümü denklemi kullanılabilir, eldesi

Bu denklemin duyarlılığı dağılım tersine çevrilerek bulunabilir. formula_25 belirtilerek denkleminin çözümü formula_26 idi.,bununla birlikte formula_27 limit sıfırı işaret etmektedir.Aşağıda nedensellik kaynaklı işaretin gereksinmesinin doğru seçimi tartışılmaktadır.Bunun çözümü

burada formula_29 4-vektör iç çarpımıdır.

Yukarıda kontur integrasyon deformasyonu ifadesi içinde Yayıcı için farklı seçimde yollar var. kontür seçimi genellikle formula_30 integral terimleri içinde ifade edilir.

integrandin iki kutbu var idi, burada değişik yayıcı yolları önlemek için çok farklı seçimler vardır.
formula_31

Geciken Yayıcı:

Kontur iki kutbu üzerinde saat yönünde Gecikmeli Nedensellik yayıcısı gidişi sağlar. Eğer formula_5 sıfır ise ve formula_33 uzaysı(uzay ağırlıklı)(space-like)dır veya eğer formula_34 (örneğin eğer formula_5'ın geleceği formula_33 ise).

limit eşdeğeri hesaplanan bu kontur seçimidir :

Burada

Burada ayrıca ifade içindeki terim skaler alan operatörükomutatör'ünün boşluk beklenen değeri olarak ifade edilebilir

burada formula_48

Heaviside basamak fonksiyonu'dur ve

komutatör'dür.

İleri yayıcı:

Nedensellik ileri yayıcısı
Her iki kutup altında saat yönünün tersine giden kontur verir. Burada formula_5 sıfır ise ve formula_33 uzaygibidir veya eğer formula_52 (formula_33 ,formula_5)'ın geçmişi olmaktadır.
bu kontür seçimi limit hesabı eşdeğeri:

Bu ifade, ardından boşluk beklenen değeri serbest skalar alan komutatör'ü cinsinden ifade edilebilir.
Bu durumda,

Feynman propagatorSol kutup altında sağ kutup aşarak kontur verir.

sınırı hesaplanırken eşdeğer seçilen kontür şudur (see Huang p30):
Burada

Burada formula_5 ve formula_33 Minkowski uzay-zaman'da iki noktadır,ve üs içinde nokta bir dört-vektör iç-çarpım'ıdır. formula_60 ise bir Hankel fonksiyonu'dur ve formula_61 is bir modifiye Bessel fonksiyonu'dur.

Bu ifade bosluk beklenen değeri, alan teorisi itibarıyla doğrudan elde edilebilir " zaman sıralı serbest skaler alanın ürünü", yani,her alınan ürün uzay-zaman noktaları aynı zaman sıralıdır:

Bu bağıntı Lorentz değişmezi'dir alan operatörleri komutu olduğu sürece ve birlikte başka bir zaman noktaları formula_5 ve formula_33 ile; bir uzaysı aralığı ile ayrılır.
alanlar arasında tek parçacık momentumun durumlarına komple bir set eklemek için Lorentz kovaryant normalleştirmesi herzamanki türetmedir sonra nedensel zamanı sıralama veren formula_64 fonksiyonlarının kontur integral ile elde edilebileceğini gösteriyor 
Enerji ekseni boyunca integrand yukarıdaki gibi olduğu takdirde(dolayısıyla sonsuz sanal kısmı, gerçek off line kutup taşımak için).

Yayıcısı da kuantum teorisi yol integral formülasyonu kullanılarak elde edilebilir.
Pozisyon uzay yayıcıların Fourier dönüşümü Momentum uzay'daki yayıcılar gibi düşünülebilir. Böylece pozisyon uzay yayıcılar çok daha basit bir şekil alırlar.

entegrasyon kontur(yukarıya bakınız) uygunluğu hakkında bir hatırlatma anlaşılır olsa da genellikle açık birformula_27 terimi ile yazılır.Bu formula_27 terimine (bkz. aşağıda) sınır şartları ve nedensellik dahildir.(aşağıya bakınız)

4-momentum formula_67 için Momentum uzayda nedensel ve Feynman yayıcılar şunlardır:

Feynman yayıcısının ilk bakışta şaşırtıcı bazı özellikleri var. Özellikle, komütatör aksine, bu yayıcı spacelike aralıklarla hızlı bir şekilde düşer,yayıcı ışık konisi dışında "sıfırdan farklı" değerlerdedir.Parçacık hareketi bir genlik olarak yorumlanır,
ışık hızından daha hızl