tel hareket halinde değil ise birbirine eşittir. Leibniz integral kuralını ve div B = 0’ı kullanarak,
elde edebiliriz
Ve Maxwell Faraday denklemini kullanırsak,
Bu her hangi pozisyondaki tel için geçerli olduğu için şunu belirtir,
Faraday’ın indüksiyon kanunu telin düzgün ve hareketsiz olup olmamasına ya da hareket halinde olup olmamasına ya da deformasyon aşamasında olup olmadığına bakmaksızın geçerlidir. Ayrıca manyetik alanın sabit veya değişken olmasına da bağlı değildir. Ancak bazı durumlarda Lenz yasasını kullanmanın yetersiz veya zor olduğu durumlar vardır. Bu durumlarda Lorentz kuvveti yasasını kullanmak gereklidir. 
Eğer belirli bir zaman boyunca manyetik alan sabitse ve iletken tel manyetik alan içinde hareket ediyorsa, manyetik akı birçok şekilde değişebilir. Örneğin, eğer manyetik alan yere göre değişiyorsa ve tel farklı bir manyetik alanın etkisi altına girecek bir yere gidiyorsa, akı değişir. Buna alternatif olarak eğer tel manyetik alana göre oryantasyon değiştiriyorsa, B • dA diferansiyel elemanı da değişecektir, çünkü B ve dA arasındaki açı da değişecektir. Aynı zamanda akı da değişecektir. Üçüncü bir örnek olarak da, eğer devrenin belirli bir kısmı zamandan bağımsız, düzgün bir manyetik alandan geçiriliyorsa ve bir diğer kısmı da sabit tutuluyorsa, bütün kapalı devreyi bağlayan, göreceli kısımlardaki zaman içindeki değişim sebebiyle bir akı değişimi olabilir. Bu üç durumda da Faraday’ın indüksiyon kanunu, manyetik akı değişimi sebebiyle bir EMF oluşacağı yorumunu yapmamıza yardımcı oluyor.

Ayrıca Maxwell Faraday denklemi, manyetik alanın zamana bağlı olarak değiştiği yerlerde, elektrik alanın korunumlu olmadığını ve bu sebeple skaler alanın gradyeni olarak ifade edilemeyeceğini ve de, dönmesi sıfır olmadığından dolayı gradyen teoremine tabi tutulamayacağını söyler.

Ayrıca bkz: Elektromanyetik alanın matematiksel ifadesi, Maxwell denklemleri ve Helmholtz ayrışması
E and B alanları manyetik vektör potansiyeli A ve skaler elektrostatik potansiyel ϕ ile yer değiştirerek de ifade edilebilir.
burada ∇ gradyen, ∇• gradyen diverjansı, ∇ × ise kıvrımdır.
Böylece kuvvet bu hale gelir
Ve bu da, üçlü çarpımı basite indirgemek için bir yöntem kullanılarak

zincir kuralı kullanılarak, A’nın total türevi:
olur.
böylece yukarıdaki ifade;
bu şekilde de yazılabilir.
bu da kullanışlı olan Euler-Lagrange formunu alabilir
(\phi-\dot{\mathbf{x}}\cdot\mathbf{A})+ \frac{\mathrm{d}}{\mathrm{d}t}\nabla_{\dot{\mathbf{x}}}(\phi-\dot{\mathbf{x}}\cdot\mathbf{A})\right]

"Ayrıca bkz": Momentum
Kütlesi m ve yükü q olan elektromanyetik alanda olan bir parçacığın Lagranjiyanı onun, uygulanan kuvvetten ziyade, enerji türünden dinamiğini açıklar. Klasik ifade edilme yöntemi:
Burada A ve ϕ yukarıdaki potansiyel alanlardır. Lagrange denklemlerini kullanarak,Lorentz denklemini elde edebiliriz.

Buradaki detay ise parçacığın uzay zamanında, yolunun gerçekçi yay uzunluğuna sahip olması, potansiyel enerjiden fazladan bir katkı gelmiyor olması, ayrıca yüklü bir parçacığın yektör potansiyelinde hareket ederken kazandığı fazladan bir haldir.

"Ayrıca bkz": cgs birimleri

Yukarıda belirtilen formüllerde SI birimleri kullanılmaktadır. Sı birimleri deneyciler, teknisyenler ve mühendisler arasında en yaygın olarak kullanılan birimlerdir. Cgs-Gauss birimlerinde ise, teorik fizikçiler arasında daha yaygındır. Bu birim kullanıldığında
Burada c ışık hızıdır. Bu denklem biraz daha farklıymış gibi görünse bile, bire bir aynı denklemlerdir. SI ve cgs birimleri arasında şu gibi geçişler vardır:
Burada ε0 boşluğun elektrik geçirgenliğidir ve μ0 ise boşluğun geçirgenliğidir. Uygulamada “cgs” ve “SI” için kullanılan simgeler dahil edilmezler ve bu birimler içerikten yola çıkılarak tahmin edilmelidir.

Lorentz kuvvetinin kovaryant formu [edit]
Lorentz kuvveti, bir yük için, metrik notasyon kullanılarak (-1,1,1,1) kovaryant formunda aşağıdaki gibi yazılabilir:

burada pα dört-momentumdur. Bu şu şekilde tanımlanmıştır:
ve U ‘da aşağıdaki gibi tanımlanmış olan dört-hız kovaryantıdır:
burada yukarıda tanımlamış olan Lorentz faktörüdür.
Alanlar sabit görece bir hızda hareket eden bir sınıra dönüştürülmüştür: 
burada Λμα Lorentz dönüşüm tensörüdür.
Vektör notasyonuna dönüşümü[edit]
Kuvvetin tanımlı α = 1 bileşeni (x-bileşeni)
Kovaryant elektromanyetik tensör bileşenleri yerine konursa, F denklemi aşağıdaki forma dönüşür:
Kovaryant dört-hız bileşeni kullanılarak denklem:
α = 2, 3 (y ve z yönündeki kuvvet bileşenleri) için yapılan hesaplamalar benzer sonuçlar ortaya koyar, böylece 3 denklemi birleştirilmesi ile:
Lorentz kuvveti ortaya çıkar.
Lorentz kuvvetinin STA formu [edit]
Elektrik ve manyetik alanlar gözlemcinin hızı ile ilişkilidir, bu nedenle Lorentz kuvvetinin görecelilik formu en uygun olarak, rastgele seçilmiş bir zaman yönünde, , elektromanyetik ve manyetik alanların, , koordinattan arındırılmış ifadesi ile sağlanır:
ve
(metrik tercihi gösteren) ve hız ifadesi:
Lorentz kuvvetinin uygun (herhangi bri değişim tanımlanmadığı için değişimsiz tanımı yetersiz kalmaktadır) formu sadeleştirilmiş olarak: 

Çift vektör ve vektör arasında içsel çarpım ters bakışımlı (anti symmetric) olduğu için burada derecenin önemli olduğuna dikkat çekmek gerekmektedir. Uzay zaman ayrışmasına bağlı olarak hızın elde edilmesi gibi alanlarda bilinen tanımlamayı ortaya koymaktalar.

Lorentz kuvveti, aşağıdaki örneklerde dahil olmak üzere pek çok cihazda oluşur:
Bir iletkendeki Laplace kuvveti olarak oluşmasına bağlı olarak bu kuvvet pek çok cihazda görülür.


1. ^ Jump up to:a b c Oliver Heaviside By Paul J. Nahin, p120
2. ^ Jump up to:a b Huray, Paul G. (2009). Maxwell's Equations. Wiley-IEEE. p. 22. ISBN 0-470-54276-4.
3. ^ Jump up to:a b See Jackson page 2. The book lists the four modern Maxwell's equations, and then states, "Also essential for consideration of charged particle motion is the Lorentz force equation, F = q ( E+ v × B ), which gives the force acting on a point charge q in the presence of electromagnetic fields."
4. Jump up^ See Griffiths page 204.
5. Jump up^ For example, see the website of the "Lorentz Institute": \[1], or Griffiths.
6. ^ Jump up to:a b c Griffiths, David J. (1999). Introduction to electrodynamics. reprint. with corr. (3rd ed.). Upper Saddle River, New Jersey [u.a.]: Prentice Hall. ISBN 978-0-13-805326-0.
7. Jump up^ Meyer, Herbert W. (1972). A History of Electricity and Magnetism. Norwalk, Connecticut: Burndy Library. pp. 30–31.ISBN 0-262-13070-X.
8. Jump up^ Verschuur, Gerrit L. (1993). Hidden Attraction : The History And Mystery Of Magnetism. New York: Oxford University Press. pp. 78–79. ISBN 0-19-506488-7.
9. Jump up^ Darrigol, Olivier (2000). Electrodynamics from Ampère toEinstein. Oxford, [England]: Oxford University Press. pp. 9, 25.ISBN 0-19-850593-0.
10. Jump up^ Verschuur, Gerrit L. (1993). Hidden Attraction : The History And Mystery Of Magnetism. New York: Oxford University Press. p. 76.ISBN 0-19-506488-7.
11. Jump up^ Darrigol, Olivier (2000). Electrodynamics from Ampère toEinstein. Oxford, [England]: Oxford University Press. pp. 126–131, 139–144. ISBN 0-19-850593-0.
12. Jump up^ Darrigol, Olivier (2000). Electrodynamics from Ampère toEinstein. Oxford, [England]: Oxford University Press. pp. 200, 429–430. ISBN 0-19-850593-0.
13. Jump up^ Heaviside, Oliver. "On the Electromagnetic Effects due to the Motion of Electrification through a Dielectric". Philosophical Magazine, April 1889, p. 324.
14. Jump up^ Darrigol, Olivier (2000). Electrodynamics from Ampère toEinstein. Oxford, [England]: Oxford University Press. p. 327.ISBN 0-19-850593-0.
15. Jump up^ Whittaker, E. T. (1910). A History of the Theories of Aether and Electricity: From the Age of Descartes to the Close of the Nineteenth Century. Longmans, Green and Co. pp. 420–423.ISBN 1-143-01208-9.
16. Jump up^ See Griffiths page 326, which states that Maxwell's equations, "together with the [Lorentz] force law...summarize the entire theoretical content of classical electrodynamics".
17. Jump up^ See, for example, Jackson p777-8.
18. Jump up^ J.A. Wheeler, C. Misner, K.S. Thorne (1973). Gravitation. W.H. Freeman & Co. pp. 72–73. ISBN 0-7167-0344-0.. These authors use the Lorentz force in tensor form as definer of theelectromagnetic tensor F, in turn the fields E and B.
19. Jump up^ I.S. Grant, W.R. Phillips, Manchester Physics (2008).Electromagnetism (2nd ed.). John Wiley & Sons. p. 122. ISBN 978-0-471-92712-9.
20. Jump up^ I.S. Grant, W.R. Phillips, Manchester Physics (2008).Electromagnetism (2nd Edition). John Wiley & Sons. p. 123.ISBN 978-0-471-92712-9.
21. ^ Jump up to:a b See Griffiths pages 301–3.
22. Jump up^ Tai L. Chow (2006). Electromagnetic theory. Sudbury MA: Jones and Bartlett. p. 395. ISBN 0-7637-3827-1.
23. ^ Jump up to:a b Landau, L. D., Lifshit︠s︡, E. M., & Pitaevskiĭ, L. P. (1984).Electrodynamics of continuous media; Volume 8 Course of Theoretical Physics (Second ed.). Oxford: Butterworth-Heinemann. p. §63 (§49 pp. 205–207 in 1960 edition). ISBN 0-7506-2634-8.
24. Jump up^ Roger F Harrington (2003). Introduction to electromagnetic engineering. Mineola, New York: Dover Publications. p. 56.ISBN 0-486-43241-6.
25. Jump up^ M N O Sadiku (2007). Elements of elctromagnetics (Fourth ed.). NY/Oxford: Oxford University Press. p. 391. ISBN 0-19-530048-3.
26. Jump up^ Classical Mechanics (2nd Edition), T.W.B. Kibble, European Physics Series, Mc Graw Hill (UK), 1973, ISBN 0-07-084018-0.
27. Jump up^ Hestenes, David. "SpaceTime Calculus".






Aichi'deki şehirler listesi




Akita'daki şehirler listesi




Aomori'deki şehirler listesi




Fukui'deki şehirler listesi




Fukuoka'daki şehirler listesi




Gunma'daki şehirler listesi




Fukushima'daki şehirler listesi




Gifu'daki şehirler listesi




Hiroshima'daki şehirler listesi




Hokkaidō'daki şehirler listesi




Ibaraki'deki şehirler listesi




Gököz, Keles

Gököz, Bursa ilinin Keles ilçesine bağlı bir mahalle.

Yöredeki en eski üç mahalleden biri olduğu bilinen mahallenin tarihçesi ile ilgili Başbakanlık Osmanlı Arş