超新星

观测历史

喜帕恰斯观测恒星的兴趣可能受到观测一颗超新星的鼓舞（依据普林尼）。人类最早的观测超新星纪录是中国天文学家于公元185年看见的SN 185，有记载的最亮超新星是SN 1006。对此，中国和伊斯兰天文学家都有详细的记述。人们观测次数最多的超新星是SN 1054，它形成了蟹状星云。超新星SN 1572和SN 1604是目前为止以裸眼观测到的最后两颗银河系内的超新星，这些超新星的发现对欧洲天文学的发展有显著的影响，因为这些发现被用来反驳在月球和行星之外是不变的亚里斯多德宇宙观点。约翰·开普勒在超新星SN 1604达到亮度峰值的1604年10月17日观测到它，并且在此期间一直估计它的亮度，直到第二年亮度暗淡到裸眼看不见才停止。它是那个时代人们所观测到的第二颗超新星（继第谷·布拉赫的仙后座SN 1572之后）。
由于望远镜的发展，人们能观测到超新星的区域不只在银河系内，已扩大到其他的星系。在1885年观察到仙女座星系的超新星仙女座S。美国天文学家鲁道夫·闵可夫斯基和弗里茨·兹威基在1941年开启了现代的超新星分类计划。在1960年代，天文学家发现超新星爆炸期间的最大强度可以作为天文距离的标准烛光，从而测量出天体的距离。最近，观测到一些遥远的超新星比预期的黯淡，这种现象支持了宇宙加速膨胀的观点。为重建没有书面纪录的超新星观测，人们开发了新技术以观测超新星。从超新星仙后座A的爆发日期，人们侦测到来自星云的回光事件。人们从对其温度的测量和来自钛-44的γ射线衰变，估计出超新星遗迹RX J0852.0-4622的年龄。在2009年，通过匹配南极冰沉积物的硝酸含量，人们了解了过去超新星事件发生的时间。

发现

在1930年代，沃尔特·巴德和弗里茨·兹威基在威尔逊山天文台时，起初的工作相信这只是一种新类型的新星。“超新星（super-novae）”这个名词在1931年巴德和兹威基在加州理工学院的一场演讲中首度被使用，然后在1933年在美国物理学会的会议中被大众使用。1938年，连字号被取消，成为现代出现和使用的形式。因为超新星是一种在星系中相对罕见的事件，在银河系大约每世纪只发生三次，要获得好的研究样本，就需要定期监视许多星系。
在星系中的超新星，没有任何有意义，可以预测的准确性。通常情况下，它们被发现时，都是在已经出现后了。科学上对超新星最感兴趣的是距离测量——例如，做为标准烛光——需要观察其峰值亮度。因此，至关重要的是及早发现它们，最好能在达到最大亮度之前。业余天文学家的人数远远的多于专业天文学家，在寻找超新星上发挥了很大的作用。通常，通过光学望远镜观测一些邻近的星系，比较早些时候的照片来发现。
在20世纪结束的时候，越来越多的天文学家改用电脑控制的望远镜和CCD猎取超新星。业余天文爱好者也喜欢这种装置，也有专业的设置，例如卡茨曼自动成像望远镜。最近，超新星早期预警系统专案（SNEWS，Supernova Early Warning System）已经开始使用网络的中微子探测器来对超新星提出早期预警。中微子是一种微粒，在超新星爆炸时会大量产生，并且它们不会被星系盘的星际气体和尘埃明显的吸收。
超新星的搜索分为两类：那些聚焦于相对较近的事件，和那些寻找较远的爆炸。因为在膨胀的宇宙可以通过测量其多普勒频移估计在远方已知发射频谱的距离（或红移）；越遥远的天体有越大的退移速度，所以比附近的天体有较高的红移。因此，搜寻分为高红移和低红移，其间的分界约为红移z = 0.1–0.3的范围，在此，z 对于频率的移动是无单位量。
高红移超新星的搜寻，通常涉及超星光变曲线的观察。这些都是用标准或校准烛光的哈勃图并使用宇宙论的预测。超新星的光谱，用在研究超新星的物理和环境时，在低红移的会比高红移的更为实用。低红移的观测也依靠哈勃曲线的低距离结束端，这是用来描述距离相对于可见星系红移的曲线。（参见哈勃定律）

命名常规

当发现超新星的报告送交给国际天文学联合会的天文电报中心之后，它就会分配这颗超新星的名字，并且发出通告。名字是由前缀字SN接续发现的年份和一或二个英文字母组成。每年最初的26颗依序使用从A到Z的字母，之后始用小写的字母：aa、ab，依序排列。例如，SN 2003C，是2003年发现的第三颗超新星。2005年发现的最后一颗超新星SN 2005nc，是2005年的第367颗。从2000年开始，专业和业余天文学家每年都发现数百颗超新星（2005年367颗、2006年551颗、2007年572颗、2008年261颗、2009年390颗、2013年231颗）。
历史上已知的超新星只简单的依照发现的年份命名，它们有：SN 185、SN 1006、SN 1054（天关客星）、SN 1572（第谷新星）、和SN 1604（开普勒之星）。从1885年开始采用字母命名，即使那一在只发现一颗超新星（如SN 1885A、SN 1907A等等） －最后一次是1947年的SN 1947A。， SN，是超新星的标准前缀字。直到1987年，两个字母的代号都是备而不用，但从1988年开始，每年都需要用到双字母。

I型超新星

I型超新星依据谱线为基础再细分，典型的Ia型超新星有强烈的硅离子吸收线。这条谱线不明显或不强烈的I型超新星被归类为Ib或Ic型超新星，Ib型超新星显示出强烈的中性氦谱线，Ic型超新星则缺乏这种谱线。所有I型超新星的光度曲线都与Ia型超新星相似，在峰值都会比较明亮，所以光度曲线不是I型超新星分类的主要依据。
少数的Ia型超新星显现出不寻常的特征，如非标准的光度或宽广的光度曲线，但检视它们在最早期的样本中都会显示出与分类典型相似的特征。例如，低光度的SN 2008ha通常分类为类SN 2002cx或是Ia-2002cx。

II型超新星

II型超新星也可以依据光谱来细分。大部分的II型超新星都显现非常宽的发射线，这表示它是以每秒数千公里（Km/Sec.）的速度在膨胀。有些，像是SN 2005gl，有着相对狭窄的谱线，它们被分类为IIn型超新星，其中的'n'代表'狭窄'。
少数的超新星，像是SN 1987K和SN 1993J，显示出类型的改变：初期，它们显示出氢的谱线，但是经过几周或几个月的衰减期之后，光谱中主要是氦的谱线。IIb型超新星的功能就是用来描述II型超新星和Ib相关联的组合。
II型超新星在光度下降的过程中，依然广泛的呈现由氢主导的光谱，因此分类主要是依据其光度曲线。最常见的类型是在最大亮度之后不久，光度的下降曲线中会出现"高原区"，视星等会维持几个月的稳定不变，然后才继续下降。这一形称为II-P型超新星，P代表高原。较罕见的缺乏高原区特征的II-L型超新星，"L"代表是线性的，因为光度曲线实际上是一条直线。
并不是所有的超新星都能正常的分类，不能吻合上述特征的分类为特异型超新星，或标示为'pec'。

当前的模型

前述天文学家给予超新星的分类代码是很自然的分类：从超新星观测到的光给予类型的数值，不一定是它的起因。例如，Ia超新星的祖恒星是蜕化的白矮星，因融合失控点火产生的；光谱类型相似的Ib/c超新星的祖恒星是大质量的沃夫–瑞叶星由核心坍缩点燃。下面总结了天文学家目前认为是对超新星最合理的解释。

热失控

白矮星可能从伴侣恒星吸积到足够的质量，使核心的温度提高至足够点燃碳融合，此时它会发生失控完全破坏了它。这种爆炸在理论上有三种途径可以发生：从伴星稳定的吸积质量，两颗白矮星的碰撞，或是在吸积的壳层点火，然后引燃。但是仍不清楚其中何者是主要的机制。尽管还不能确定Ia超新星是如何的产生，但Ia超新星有非常均匀的属性，是星系间距离有用的标准烛光。但对性质上渐进的变化或高红移在不同频率的异常光度，光度曲线和光谱是别上的微小变化，一些校准上的补偿是需要的。

正常的Ia超新星

有几种方式可以形成这种类型的超新星，但它们共用一个基础的机制。如果一颗碳-氧白矮星吸积到足够的质量，达到钱德拉塞卡极限的大约1.44 太阳质量（M☉）（对不自转的恒星），它将不再能以电子简并压力支撑其巨大的等离子体体，并且开始坍缩。然而，目前的看法是通常尚未达到这个极限，已经获得足够高的温度和密度，可以在核心引燃碳融合。通常在接近极限之前（大约接近至1%），就已经坍缩了。
在几秒钟内，白矮星相当大一部分的物质会发生核聚变，释放出足够的能量（1–2×10⁴⁴ J），解除恒星的束缚，发生超新星爆炸。产生向外膨胀的激波与物质达到5,000-20,000km/s，或大约3%光速的速度。同时亮度也大幅的增加，绝对星等可以达到-19.3等（或比太阳亮5亿倍），而且只有少量的变异。
形成这类超新星的是密接的联星。两颗星中较大的一颗先演化离开主序带，并膨胀成为一颗红巨星。这两颗恒星现在共享一个包层，造成它们相互间的轨道缩小。较大的这颗恒星然后倾卸掉它大部分的包层，失去质量直到它的核心不能再继续进行核聚变。在这个点上，它成为一颗主要由碳和氧构成的白矮星。最后，它的伴星也演化离开主序带成为红巨星。来自巨星的物质被白矮星吸积，导致白矮星的质量持续的增加。尽管基本的模型被普遍接受，但精确的萌生和爆炸产生重元素细节还不清楚。
Ia新星遵循着一个特征的光度曲线 －亮度作为时间函数的关系图－ 爆炸后，这个亮度因为从镍-56 经过钴-56到铁-56的放射性衰变而产生变化。正常Ia超新星光度曲线的峰值是非常一致的，最大值是绝对星等 -19.3等。这使它能够成为次要的标准烛光，可以用来测量其宿主星系的距离。

非标准的Ia超新星

另一种Ia超星的爆炸涉及两颗白矮星的合并，加起来的质量可能超过钱德拉塞卡极限。这一类型的爆炸还有许多的变化，并且在许多情况下可能没有超新星，但预期它们的光度曲线会比正常的Ia超新星爆炸宽阔与较低的光度。
当白矮星的质量超过钱德拉塞卡极限，将会有光度异常的Ia超新星，而由不对称性可能会有进一步增强的类型，但喷射物质的动能会少于正常的动能。
非标准的Ia超星没有正式的子分类。曾经建议将氦吸积在白矮星上，光度较黯淡的超星分类为Iax，而这种类型的超新星可能不会将祖白矮星完全摧毁，而能留下一颗僵尸恒星。
一种特殊的非标准型Ia超新星发展出氢和其他的，发射的谱线给出了外观正常的Ia和IIn超新星之间的混合物，例如SN 2002ic和SN 2005gj。这种超新星曾经被标记为Ia/IIn、Ian、IIa、IIan。

II型超新星

初始质量小于8倍太阳质量的恒星从来没有发展至核心大到足以坍塌，它们最终都是失去大气层成为白矮星。恒星质量至少是9 M☉（可能需要多达12 M☉）以复杂的方式演化，在它的核心发展出较高的温度，逐步燃烧更重的元素。这颗恒星成为像洋葱一样的层状结构，在越外面的壳层燃烧越轻的元素。虽然不片描述洋葱似的结构有铁芯，但超新星前身的大质量恒星仅有氧-氖（-镁）的内核。这些超AGB恒星可能是主要的核心坍塌超新星，但质量越大的祖恒星，发出的光越黯淡，被观测到的也就越少。
当在核心坍塌阶段的超新星仍有氢的包层时，其结果是出现II型超新星。明亮恒星的质量损失取决于金属量和亮度。金属量接近太阳，特别亮的恒星在演化到核心坍塌之前已经失去它们所有的氢，就不会形成II型超新星。所有低金属量的恒星，在开始核心坍塌之前仍都有氢的包层，但质量够大的恒星会直接坍缩成为黑洞，而不会产生可以看见的超新星。
初始质量的上限大约在90倍太阳质量，或是金属量只高一些，预期会产生II-p超新星，这是最常见的超新星类型。在中与高金属量，且质量接近上限的恒星在发核心坍塌时将已经去大部分的氢，其结果是II-L超新星。金属量非常低，恒星质量在140–250 M☉在核心坍塌时将达到不稳定对，但仍然有氢的包层和氧的核心，其结果将是II型超新星，但会喷出大量的镍₅₆，成为高亮度的超新星。

Ib和Ic型

这两类超新星的形成机制很可能类似于大质量恒星内部核反应燃料耗尽而形成II型超新星的过程；但有所不同的是，形成Ib或Ic型超新星的恒星由于强烈的恒星风或与其伴星的相互作用而失去了由氢元素构成的外层。Ib型超新星被认为是大质量的沃尔夫-拉叶星坍缩后的产物。另外还有一些证据认为少量的Ic型超新星是伽玛射线暴的产生原因，但也有观点认为任何氢元素外层被剥离的Ib或Ic型超新星在爆炸的几何条件允许的情形下都有可能生成伽玛射线暴。

光度曲线

由于氢光谱中的巴耳末吸收线的存在，II型超新星的光度曲线特征明显：与I型超新星的光度曲线相比，II型超新星的光度曲线平均每天降低0.008等，较前者要低很多。按照光度曲线的特征，II型超新星可分为两个子类，一类在光度曲线上有一个平坦的高原区（II-P型），另一类的光度曲线则只存在线性衰减（II-L型）。如此II-L型超新星的总体衰减率为每天0.012等，高于II-P型超新星的每天0.0075等。对于II-L型超新星而言，产生这种差别的原因是在原始恒星中的大部分氢元素外层都被抛射出了。
II-P型超新星的光度曲线中的高原区是由于其外层不透明度的变化。爆炸中产生的激波电离了外层中的氢原子，阻止了内部爆炸产生的光子透过外层逸出，从而显著提高了外层的不透明度。当外层的氢离子冷却后重新组合成原子，外层区域的透明度又会回升。
在II型超新星光谱的诸多反常特性中，IIn型超新星有可能诞生于喷射物与恒星周围物质的相互作用，而IIb型超新星则有可能是大质量恒星在其伴星的潮汐力作用下失去了大多数（但不是全部）的氢元素外层。随着IIb型超新星喷射物的膨胀，余下的氢元素外层很快会变得透光从而能够展露出里面的内层结构。

不对称性

长久以来一个围绕着超新星研究的谜团是，如何解释爆炸后产生的剩余致密物质相对内核会有一个如此高的速度。（已经观测到作为中子星的脉冲星具有很高的速度，理论上黑洞也会有很高的速度，但当前还很难通过孤立的观测来证实。）不管怎样，能够推动物质产生如此速度的作用力应该相当可观，因为它能够使一个质量大于太阳的物体产生500千米/秒甚至以上的速度。现在一般认为这个速度产生于超新星爆炸时的空间不对称性，但具体这个动量是通过何种机制传递的仍然不得而知。有些解释认为，这种推动力包含了星体坍缩时的对流和中子星形成时产生的喷流。
具体而言，这种内核上方产生的大尺度对流能够造成局部的元素丰度变化，从而在坍缩期间导致不均衡分布的核反应，经反弹后产生爆炸。而喷流解释则认为，中心的中子星对气体的吸积作用会形成吸积盘，并产生高度方向性的喷流，从而将物质以很高的速度喷射出去，同时产生横向的激波彻底摧毁星体。这些喷流可能是导致超新星爆发的重要因素。（一个类似的模型也被用来解释长伽玛射线暴的产生。）
现在已经通过观测证实了在Ia型超新星的爆发初始存在有空间上的不对称性。这一结果可能意味着这类超新星的初始光度与观测角度有关，不过随着时间的推移这种爆炸会变得更为对称。通过对初始状态的出射光的偏振进行测量，这种不对称性就可以被探测到。

Ia型的核坍缩

由于Ib、Ic以及多种II型超新星具有类似的机制模型，它们被统称为核坍缩超新星。而Ia型超新星与核坍缩超新星的基本区别在于在光度曲线峰值附近所释放的辐射的能量来源。核坍缩超新星的原始恒星都具有延伸的外层，并且这种外层达到一定透明度所需的膨胀量较小。光度曲线峰值处的光辐射所需的大部分能量都来自于加热并喷射外层物质的激波。
而与之不同的是，Ia型超新星的原始恒星是致密的，并且要比太阳小得多（但质量仍然大得多），因此这种致密星体如要变得透明需要进行大幅的膨胀（以及冷却）。爆炸产生的热在星体膨胀的过程中被消耗，从而无法促使光子产生。事实上，Ia型超新星所辐射的能量完全来自爆炸中产生的放射性同位素的衰变，这主要包括镍-56（半衰期6.1天）和它的衰变产物钴-56（半衰期77天）。从放射性衰变中辐射的伽玛射线会被喷射出的物质吸收，这些物质因此被加热到白炽状态。
在核坍缩超新星中，随着喷射出的物质逐渐膨胀并冷却，放射性衰变最终也会成为光辐射的主要能量来源。一颗明亮的Ia型超新星能够释放出0.5至1倍太阳质量的镍-56，但核坍缩超新星所释放的镍-56通常只有0.1倍太阳质量左右。

重元素的来源

超新星是生成比氧重的元素的关键来源。这些元素中，铁-56以及比它轻的元素的生成来自核聚变，而比铁重的元素都来自超新星爆炸时进行的核合成。尽管存在争议，超新星确实是最有可能的进行r-过程的候选场所，r-过程是核合成在高温以及高中子密度时进行的一种快速形式。反应中有大量高度不稳定的原子核产生，这些原子核都含有过剩数量的中子。这些状态不稳定，经过快速的β衰变而达到更稳定的状态。
r-过程有可能发生在II型超新星的爆发中，有半数左右丰度的比铁重的元素都会在其中产生，其中包括钚、铀、锎等元素。与之能相提并论的其他产生重元素的过程只有在衰老的红巨星内发生的s-过程，但这一过程进行起来要慢得多，而且不能产生比铅更重的元素。

恒星演化中的作用

超新星爆发后的遗迹包括一个中央的致密星体和因激波而快速向外扩散的物质。这些物质在快速膨胀的状态下扫过周围的星际物质，这种状态能够持续长达两个世纪。其后它们将经历一个绝热膨胀的过程，进而再用一万年左右的时间逐渐冷却并与周围的星际物质混合。
根据天文学中的标准理论，大爆炸产生了氢和氦，可能还有少量锂；而其他所有元素都是在恒星和超新星中合成的。超新星爆发令它周围的星际物质充满了金属（对于天文学家来说，金属就是比氦重的所有元素，与化学中的概念不同）。这些合成的金属丰富了形成恒星的分子云的元素构成，所以每一代的恒星（及行星系）的组成成分都有所不同，由纯氢、氦组成到充满金属的组成。超新星是宇宙间将恒星核聚变中生成的较重元素重新分布的主要机制，不同元素的所有的分量对于一颗恒星的生命，以至围绕它的行星的存在性都有很大的影响。
膨胀中的超新星遗迹的动能能够压缩凝聚附近的分子云，从而启动一颗恒星的形成。如果气体云无法释掉过多的能量，增大的湍流压也能阻止恒星形成。
在太阳系附近的一颗超新星爆发中，借助其中半衰期较短的放射性同位素的衰变产物所提供的证据能够了解四十五亿年前太阳系的元素组成，这些证据甚至显示太阳系的形成也有可能是由这颗超新星爆发而启动的。由超新星产生的重元素经过了和天文数字一样长的时间后，这些化学成分最终使地球上生命的诞生成为可能。

对地球的影响

如果一颗超新星爆发的位置非常接近地球以至于它能够对地球的生物圈产生明显的影响，这样的超新星被称为近地超新星，它们到地球的距离粗略为一百光年以内。超新星对类地行星所产生的负面影响的主要原因是伽玛射线：对地球而言，伽玛射线能够在高空大气层中引起化学反应，将氮分子转化为氮氧化物，并破坏臭氧层使地球表面暴露于对生物有害的太阳辐射与宇宙射线之下。据认为一颗近地超新星引起的伽玛射线暴有可能是造成奥陶纪-志留纪灭绝事件的原因，这造成了当时地球近60%的海洋生物的消失。
有关近地超新星爆发的预测通常集中在有可能形成II型超新星的大质量恒星上，而在距太阳几百光年的范围内确实有几颗主要恒星有可能在短至一千年的时间内成为超新星；一个典型的例子是参宿四，它是一颗距地球427光年的红超巨星。不过值得注意的是，一般认为这些预测中的超新星对地球几乎不会产生任何影响。
根据近来的推算，一颗II型超新星的爆发若要摧毁地球上臭氧层的一半，它距地球的距离需要小于8秒差距（合26光年）。这类预测的结果主要与对大气层建立的模型有关，而它所用到的辐射通量来自对大麦哲伦星云内II型超新星SN 1987A的测量值。当前对在地球周围10秒差距范围内超新星爆发的几率的预测所得的的结果差别很大，从每一亿年一次到每一百亿年一次不等。
如果Ia型超新星的爆发距地球足够近，它们被认为是潜在的极大危险，这是由于它们都形成于普通的黯淡的白矮星，从而一颗Ia型超新星有可能在人们始料未及的情形下在一个未被认真研究过的恒星系统中爆发。有理论认为Ia型超新星影响地球的范围是1000秒差距以内（合3300光年），已知的最近候选者是飞马座IK（见下文）。
1996年伊利诺伊大学香槟分校的天文学家在理论上推测，有可能能够从地层中的金属同位素来探测地球过去受到超新星影响的痕迹。随即经慕尼黑工业大学的研究人员报告，在太平洋的深海岩层中探测到了因近地超新星造成的铁-60的富集。

银河系中超新星的候选者

在未来的几千年至几亿年中，银河系中的多个大恒星都被认为有可能成为超新星，它们包括螣蛇十二、海山二、蛇夫座RS、天蝎座U、KPD1930+2752、HD 179821、IRC+10420、大犬座VY、参宿四、心宿二和角宿一。
很多沃尔夫-拉叶星，例如天社一、WR 104、以及五合星团中的成员星，都被认为是在“近”未来中成为超新星的候选恒星。
距离地球最近的超新星候选者是飞马座IK（HR 8210），它距地球只有150光年。它是一个由一颗主序星和一颗白矮星组成的密近双星系统，两者相距仅为三千一百万千米。据估计其中白矮星的质量约为太阳的1.15倍，大约在几百万年后白矮星将通过吸积增长到足够的质量，从而演化为一颗Ia型超新星。