দশার সমীকরণ

পদার্থবিজ্ঞান এবং তাপগতিবিজ্ঞানে, একটি দশার সমীকরণ হলো একটি দশার চলক সম্পর্কিত তাপগতীয় সমীকরণ যেখানে ভৌত অবস্থার একটি নির্দিষ্ট সেট, যেমন চাপ, আয়তন, তাপমাত্রা (পিভিটি), বা অভ্যন্তরীণ শক্তির অধীনে পদার্থের অবস্থা বর্ণীত হয়। দশার সমীকরণগুলি তরল, তরলের মিশ্রণ, কঠিন এবং নক্ষত্রের অভ্যন্তরীণ বৈশিষ্ট্য বর্ণনায় কার্যকর। বর্তমানে, এমন একটিও দশার সমীকরণ নেই যা যেকোনো অবস্থায় যেকোনো পদার্থের বৈশিষ্ট্য সঠিকভাবে বর্ণনা করতে পারে। আদর্শ গ্যাস সূত্র হিসাবে পরিচিত সমীকরণটি দশার সমীকরণের একটি উদাহরণ যা তাপমাত্রা এবং চাপের সাথে গ্যাস এবং তরলের ঘনত্বের সংযোগ স্থাপন করে, এটি কম চাপ এবং মাঝারি তাপমাত্রায় দুর্বল মেরূপ্রবণতাযুক্ত গ্যাসের জন্য প্রায় সঠিক। এই সমীকরণটি উচ্চ চাপ এবং কম তাপমাত্রায় ক্রমবর্ধমানভাবে ভুল হতে থাকে এবং গ্যাস থেকে তরলে ঘনীকরণের বর্ণনা দিতে ব্যর্থ হয়। এর ব্যবহারের আরেকটি প্রচলিত ক্ষেত্র হলো, তারার অভ্যন্তরীণ বৈশিষ্ট্য যেমন নিউট্রন তারা, ঘন পদার্থ (কোয়ার্ক-গ্লুয়ন প্লাজমা) এবং তেজস্ক্রিয় ক্ষেত্রের বর্ণনা। একটি সংশ্লিষ্ট ধারণা হলো, মহাজাগতিক ক্ষেত্রে ব্যবহৃত নিখুঁত তরল দশার সমীকরণ। এক স্ফটিক দশা থেকে অন্যটিতে পরিবৃত্তি সহ দশার সমীকরণগুলি কঠিনকেও বর্ণনা করতে পারে। ব্যবহারিক ক্ষেত্রে, পেট্রোলিয়াম গ্যাস/তরল ভারসাম্য গণনার মতো প্রকৌশল প্রক্রিয়ার সমস্যাগুলিতে পিভিটি গণনার জন্য দশার সমীকরণগুলি সহায়ক। উপযুক্ত দশার সমীকরণের উপর ভিত্তি করে একটি সফল পিভিটি মডেল প্রবাহ প্রণালী, আধার তরল পরিচালনা করার জন্য স্থিতিমাপের ক্ষেত্রে এবং পাইপ বিন্যাসে সহায়ক হতে পারে। দশার সমীকরণের স্থিতিমাপ নির্ণয়ে, বিশেষত উচ্চ চাপে লেজার ব্যবহার করা যেতে পারে। বয়েলের সূত্রই সম্ভবত কোনো দশার সমীকরণের প্রথম প্রকাশ। ১৬৬২ সালে আইরিশ পদার্থবিদ ও রসায়নবিদ রবার্ট বয়েল জে "J " আকৃতির একটি এক মুখ বন্ধ কাঁচের নল ব্যবহার করে একাধিক পরীক্ষা-নিরীক্ষা চালান। নলটির সংক্ষিপ্ত, বন্ধ প্রান্তে নির্দিষ্ট পরিমাণ বায়ু আটকে রেখে কছু পারদ টিউবটিতে প্রবেশ করানো হয়। এরপর, অতিরিক্ত পারদ প্রবেশ করা নলটিতে গ্যাসের আয়তন পরিমাপ করা হয়। নলের ছোট প্রান্ত এবং বড়, উন্মুক্ত প্রান্তের পারদ স্তরের পার্থক্য দ্বারা গ্যাসের চাপ নির্ণয় করা যায়। এই পরীক্ষার মাধ্যমে, বয়ল বলেন যে গ্যাসের আয়তন এর চাপের বিপরীতে পরিবর্তীত হয়। গাণিতিক আকারে বলা যায়: p V = c o n s t a n t {\displaystyle pV=\mathrm {constant} \,\!} p 1 V 1 = p 2 V 2 {\displaystyle p_{1}V_{1}=p_{2}V_{2}} উপরের সম্পর্কটির জন্য এডমে মারিয়টকেও উল্লেখ করা হয় এবং কখনও কখনও একে মারিয়টের সূত্রও বলা হয়। তবে, মারিয়টের কাজটি ১৬৭৬ সালের আগে প্রকাশিত হয়নি। ১৭৮৭ সালে ফরাসী পদার্থবিজ্ঞানী জ্যাকুইস চার্লস লক্ষ্য করেন, অক্সিজেন, নাইট্রোজেন, হাইড্রোজেন, কার্বন ডাই অক্সাইড এবং বায়ু প্রায় ৮০-কেলভিনের বিরামকালে প্রায় একই পরিমাণে প্রসারিত হয়। পরবর্তীতে, ১৮০২ সালে, জোসেফ লুই গে-লুস্যাক অনুরূপ পরীক্ষার ফলাফল প্রকাশ করেন, যা আয়তন এবং তাপমাত্রার মধ্যে রৈখিক সম্পর্কের দ্যোতক: V T = c o n s t a n t {\displaystyle {\frac {V}{T}}=\mathrm {constant} \,\!} V 1 T 1 = V 2 T 2 {\displaystyle {\frac {V_{1}}{T_{1}}}={\frac {V_{2}}{T_{2}}}} আংশিক চাপের জন্য ডাল্টনের সূত্রানুসারে, গ্যাসের মিশ্রণের চাপ এককভাবে এর সকল সংগঠক গ্যাসের চাপের সমান। গাণিতিকভাবে, n সংখ্যক গ্যাসের জন্য: p total = p 1 + p 2 + ⋯ + p n = p total = ∑ i = 1 n p i . {\displaystyle p_{\text{total}}=p_{1}+p_{2}+\cdots +p_{n}=p_{\text{total}}=\sum _{i=1}^{n}p_{i}.} ১৮৩৪ সালে, বেনয়েট পল এমিলি ক্লেপিওরন, বয়েলের সূত্র এবং চার্লসের সূত্রকে মিলিত করে আদর্শ গ্যাস সূত্রের প্রথম বর্ণনা দেন। প্রাথমিকভাবে, সূত্রটি pVm = R(TC + ২৬৭) হিসেবে গঠিত হয় (তাপমাত্রা ডিগ্রি সেলসিয়াসে প্রকাশিত), যেখানে R গ্যাস ধ্রুবক। তবে পরবর্তী কাজগুলি প্রকাশ করে যে সংখ্যাটি আসলে ২৭৩.২ এর কাছাকাছি হওয়া উচিত এবং তখন সেলসিয়াস স্কেলটি ০ °C = ২৭৩.১৫ K দিয়ে সংজ্ঞায়িত করা হয়: p V m = R ( T C + 273.15   ∘ C ) . {\displaystyle pV_{m}=R\left(T_{C}+273.15\ {}^{\circ }{\text{C}}\right).} ১৮৭৩ সালে, ইয়োহানেস ডিডেরিক ফান ডার ভাল্‌স প্রথম দশার সমীকরণটি সংগঠক অণু দ্বারা দখলকৃত একটি সীমাবদ্ধ আয়তন অনুমানের মাধ্যমে উদ্ভূত করেন। তাঁর নতুন সূত্রটি দশার সমীকরসণ অধ্যয়নে বিপ্লব সাধন করে এবং রেডলিচ-কোওং দশার সমীকরণ এবং রেডলিচ-কোওং-এর সোভ পরিবর্তনের মাধ্যমে সর্বাধিক বিখ্যাত হয়। ১ মোল গ্যাসের ক্ষেত্রে: ( P + a 1 V m 2 ) ( V m − b ) = R T {\displaystyle \left(P+a{\frac {1}{V_{m}^{2}}}\right)(V_{m}-b)=RT} a , b {\displaystyle a,b} = ধ্রুবক রাশি কোনও প্রক্রিয়ায় প্রদত্ত পদার্থের পরিমাণের জন্য তাপমাত্রা, পরিমাণ এবং চাপ স্বতন্ত্র রাশি নয়; এদের একটি সাধারণ গঠন দ্বারা সংযুক্ত করা যায়: f ( p , V , T ) = 0 {\displaystyle f(p,V,T)=0} এই সম্পর্কের গঠন সম্পন্ন একটি সমীকরণকে দশার সমীকরণ বলা হয়।এখানে ব্যবহৃত চলকগুলি নিচে সংজ্ঞায়িত করা হয়েছে। এককগুলির ক্ষেত্রে যে কোনও ধারাবাহিক সেট ব্যবহার করা যেতে পারে, যদিও এস.আই. এককগুলিকে অগ্রাধিকার দেওয়া হয়। পরম তাপমাত্রা বলতে কেলভিন (k) বা রেঙ্কিন মানদন্ড (°R) তাপমাত্রার মানদন্ডের ব্যবহার বোঝায় যেখানে, শূন্য অর্থ পরম শূন্য তাপমাত্রা।   p {\displaystyle \ p} , চাপ (পরম)   V {\displaystyle \ V} ,আয়তন   n {\displaystyle \ n} , মোল সংখ্যা   V m {\displaystyle \ V_{m}} , V n {\displaystyle {\frac {V}{n}}} , মোলার আয়তন, ১ মোল গ্যাস বা তরলের আয়তন   T {\displaystyle \ T} , পরম তাপমাত্রা   R {\displaystyle \ R} , গ্যাস ধ্রুবক ≈ ৮.৩১৪৪৬২১ J/mol·K   p c {\displaystyle \ p_{c}} , সংকট বিন্দুতে চাপ   V c {\displaystyle \ V_{c}} , সংকট বিন্দুতে মোলার আয়তন   T c {\displaystyle \ T_{c}} , সংকট বিন্দুতে পরম তাপমাত্রা ক্লাসিক্যাল আদর্শ গ্যাস সূত্রকে লেখা যেতে পারে: p V = n R T . {\displaystyle pV=nRT.} উপরে উল্লিখিত গঠন অনুসারে, এই দশার সমীকরণটি: f ( p , V , T ) = p V − n R T = 0 {\displaystyle f(p,V,T)=pV-nRT=0} । এক্ষেত্রে যদি পড়তা নিখুঁত তাপীয় গ্যাস ব্যবহৃত হয় তাহলে সমীকরণটিকে নিম্ন রূপে প্রকাশ করা যায়: p = ρ ( γ − 1 ) e {\displaystyle p=\rho (\gamma -1)e} এখানে, ρ {\displaystyle \rho } হলো তাপ, γ = C p / C v {\displaystyle \gamma =C_{p}/C_{v}} হলো সমতাপী সূচক (তাপ ধারণের অনুপাত), e = C v T {\displaystyle e=C_{v}T} হলো প্রতি একক ভরের জন্য অভ্যন্তরীণ শক্তি (নির্দিষ্ট অভ্যন্তরীণ শক্তি), C v {\displaystyle C_{v}} হলো ধ্রুব আয়তনে নির্দিষ্ট তাপ এবং C p {\displaystyle C_{p}} হলো ধ্রুব চাপে নির্দিষ্ট তাপ। সাধারণ সমাহার: η = ( V V 0 ) 1 3   ,     K 0 ′ = d K 0 d p {\displaystyle \eta =\left({\frac {V}{V_{0}}}\right)^{\frac {1}{3}}~,~~K_{0}^{\prime }={\frac {dK_{0}}{dp}}} পানি এবং অন্যান্য তরলের জন্য রয়েছে টেইটের সমীকরণ। বেশ কিছু সমীকরণকে টেইট সমীকরণ হিসেবে উল্লেখ করা হয়। V 0 − V ( P − P 0 ) V 0 = − 1 V 0 Δ V Δ P = A Π + ( P − P 0 ) {\displaystyle {\frac {V_{0}-V}{(P-P_{0})V_{0}}}=-{\frac {1}{V_{0}}}{\frac {\Delta V}{\Delta P}}={\frac {A}{\Pi +(P-P_{0})}}} মুরনাঘানের দশার সমীকরণ। এটি টেইটের সমীকরণেরই একটি রূপান্তরযোগ্য রূপ। p ( V ) = K 0 K 0 ′ [ η − 3 K 0 ′ − 1 ] {\displaystyle p(V)={\frac {K_{0}}{K_{0}'}}\left[\eta ^{-3K_{0}'}-1\right]} বার্চ-মুরনাঘানের দশার সমীকরণ p ( V ) = 3 K 0 2 ( 1 − η 2 η 7 ) { 1 + 3 4 ( K 0 ′ − 4 ) ( 1 − η 2 η 2 ) } {\displaystyle p(V)={\frac {3K_{0}}{2}}\left({\frac {1-\eta ^{2}}{\eta ^{7}}}\right)\left\{1+{\frac {3}{4}}\left(K_{0}'-4\right)\left({\frac {1-\eta ^{2}}{\eta ^{2}}}\right)\right\}} স্ট্যাসি-ব্রেন্নান-আরভিনের দশার সমীকরণ, (অনেক সময় ভুল করে রোজ-ভিনেটের দশার সমীকরণ হিসেবে উল্লিখিত হয়) p ( V ) = 3 K 0 ( 1 − η η 2 ) exp ⁡ [ 3 2 ( K 0 ′ − 1 ) ( 1 − η ) ] {\displaystyle p(V)=3K_{0}\left({\frac {1-\eta }{\eta ^{2}}}\right)\exp \left[{\frac {3}{2}}\left(K_{0}'-1\right)(1-\eta )\right]} রাইডবার্গের পরিবর্তীত দশার সমীকরণ (কঠিন সঙ্কোচনের জন্য অধিক হেতু সম্পন্ন) p ( V ) = 3 K 0 ( 1 − η η 5 ) exp ⁡ [ 3 2 ( K 0 ′ − 3 ) ( 1 − η ) ] {\displaystyle p(V)=3K_{0}\left({\frac {1-\eta }{\eta ^{5}}}\right)\exp \left[{\frac {3}{2}}\left(K_{0}'-3\right)(1-\eta )\right]} অভিযোজিত বহুপদী দশার সমীকরণ (দ্বিতীয় শ্রেণির গঠন = AP2, চরম সঙ্কোচনের জন্য অভিযোজিত) p ( V ) = 3 K 0 ( 1 − η η 5 ) exp ⁡ [ c 0 ( 1 − η ) ] { 1 + c 2 η ( 1 − η ) } {\displaystyle p(V)=3K_{0}\left({\frac {1-\eta }{\eta ^{5}}}\right)\exp \left[c_{0}(1-\eta )\right]\left\{1+c_{2}\eta (1-\eta )\right\}} with c 0 = − ln ⁡ ( 3 K 0 p FG0 )   ,     p FG0 = a 0 ( Z V 0 ) 5 3   ,     c 2 = 3 2 ( K 0 ′ − 3 ) − c 0 {\displaystyle c_{0}=-\ln \left({\frac {3K_{0}}{p_{\text{FG0}}}}\right)~,~~p_{\text{FG0}}=a_{0}\left({\frac {Z}{V_{0}}}\right)^{\frac {5}{3}}~,~~c_{2}={\frac {3}{2}}\left(K_{0}'-3\right)-c_{0}} যেখানে, a 0 {\displaystyle a_{0}} = ০.০২৩৩৭ GPa.nm5। Z {\displaystyle Z} হলো ইলেকট্রন সংখ্যা, V 0 {\displaystyle V_{0}} হলো প্রাথমিক আয়তন এবং p FG0 {\displaystyle p_{\text{FG0}}} ফার্মি গ্যাসের চাপ। সমীকরণটি চরম সঙ্কোচনের সময় সঠিক বৈশিষ্ট্য বর্ণনা করে। এখন পর্যন্ত কনো সাধারণ কঠিন পদার্থ আবিষ্কার হয় নি যার এর থেকে উচ্চ ক্রম প্রয়োজন হয়। অভিযোজিত বহুপদী দশার সমীকরণ (তৃতীয় শ্রেণির গঠন = AP3) p ( V ) = 3 K 0 ( 1 − η η 5 ) exp ⁡ [ c 0 ( 1 − η ) ] { 1 + c 2 η ( 1 − η ) + c 3 η ( 1 − η ) 2 } {\displaystyle p(V)=3K_{0}\left({\frac {1-\eta }{\eta ^{5}}}\right)\exp \left[c_{0}(1-\eta )\right]\left\{1+c_{2}\eta (1-\eta )+c_{3}\eta (1-\eta )^{2}\right\}} জনসন–হোমকুইস্টের দশার সমীকরণ p ( V ) = { k 1   ξ + k 2   ξ 2 + k 3   ξ 3 + Δ p Compression k 1   ξ Tension   ;     ξ := V 0 V − 1 {\displaystyle p(V)={\begin{cases}k_{1}~\xi +k_{2}~\xi ^{2}+k_{3}~\xi ^{3}+\Delta p&\qquad {\text{Compression}}\\k_{1}~\xi &\qquad {\text{Tension}}\end{cases}}~;~~\xi :={\cfrac {V_{0}}{V}}-1} মিই-গ্রুনাইসেনের দশার সমীকরণ p ( V ) − p 0 = Γ V ( e − e 0 ) {\displaystyle p(V)-p_{0}={\frac {\Gamma }{V}}\left(e-e_{0}\right)} অ্যান্টন-স্মিডের দশার সমীকরণ p ( V ) = − β ( V V 0 ) n ln ⁡ ( V V 0 ) {\displaystyle p(V)=-\beta \left({\frac {V}{V_{0}}}\right)^{n}\ln \left({\frac {V}{V_{0}}}\right)} যেখানে β = K 0 {\displaystyle \beta =K_{0}} হলো সাম্য আয়তন V 0 {\displaystyle V_{0}} বাল্কের গুনাঙ্ক এবং n = − K 0 ′ 2 {\displaystyle n=-{\frac {K'_{0}}{2}}} সাধারণত -২ সম্পর্কিত এবং কখনো কখনো n = − 1 6 − γ G {\displaystyle n=-{\frac {1}{6}}-\gamma _{G}} এর দ্বারা গ্রুনাইসেনের স্থিতিমাপের সাথে সম্পর্কিত। তাত্ত্বিক পদার্থবিদ্যা কোয়ার্ক গ্লুয়ন ফার্মিয়ন প্লাজমা Perrot, Pierre (১৯৯৮)। A to Z of Thermodynamics। Oxford University Press। আইএসবিএন 978-0-19-856552-9।  WA Zajc (২০০৮)। "The fluid nature of quark-gluon plasma"। Nuclear Physics A। 805 (1–4): 283c–294c। arXiv:0802.3552 । ডিওআই:10.1016/j.nuclphysa.2008.02.285। বিবকোড:2008NuPhA.805..283Z.  Solem, J. C.; Veeser, L. (১৯৭৭)। "Exploratory laser-driven shock wave studies" (পিডিএফ)। Los Alamos Scientific Laboratory Report LA-6997। 79: 14376। বিবকোড:1977STIN...7914376S।  Veeser, L. R.; Solem, J. C. (১৯৭৮)। "Studies of Laser-driven shock waves in aluminum"। Physical Review Letters। 40 (21): 1391। ডিওআই:10.1103/PhysRevLett.40.1391। বিবকোড:1978PhRvL..40.1391V।  Veeser, L.; Solem, J. C.; Lieber, A. (১৯৭৯)। "Impedance-match experiments using laser-driven shock waves"। Applied Physics Letters। 35 (10): 761। ডিওআই:10.1063/1.90961। বিবকোড:1979ApPhL..35..761V।  Ley, Willy (জুন ১৯৬৬)। "The Re-Designed Solar System"। For Your Information। Galaxy Science Fiction। পৃষ্ঠা 94–106। উদ্ধৃতি টেমপ্লেট ইংরেজি প্যারামিটার ব্যবহার করেছে (link) In 1662, he published a second edition of the 1660 book New Experiments Physico-Mechanical, Touching the Spring of the Air, and its Effects with an addendum Whereunto is Added a Defence of the Authors Explication of the Experiments, Against the Obiections of Franciscus Linus and Thomas Hobbes; see J Appl Physiol 98: 31–39, 2005. (Jap.physiology.org Online ওয়েব্যাক মেশিনে আর্কাইভকৃত ২৭ অক্টোবর ২০১০ তারিখে.) Scientists and Inventors of the Renaissance। Britannica Educational Publishing। ২০১২। পৃষ্ঠা 94–96। আইএসবিএন 978-1615308842।  See: Mariotte, Essais de Physique, ou mémoires pour servir à la science des choses naturelles, … (Paris, France: E. Michallet, 1679); "Second essai. De la nature de l'air". (Mariotte, Edmé), Oeuvres de Mr. Mariotte, de l'Académie royale des sciences; … , vol. 1 (Leiden, Netherlands: P. Vander Aa, 1717); see especially pp. 151–153. Mariotte's essay "De la nature de l'air" was reviewed by the French Royal Academy of Sciences in 1679. See: (Anon.) (1733) "Sur la nature de l'air," Histoire de l'Académie Royale des Sciences, 1 : 270–278. Mariotte's essay "De la nature de l'air" was also reviewed in the Journal des Sçavans (later: Journal des Savants) on 20 November 1679. See: (Anon.) (20 November 1679) "Essais de physique, … ," Journal des Sçavans, pp. 265–269. Gay-Lussac (1802), from p. 166: "Si l'on divise l'augmentation totale de volume par le nombre de degrés qui l'ont produite ou par 80, on trouvera, en faisant le volume à la température 0 égal à l'unité, que l'augmentation de volume pour chaque degré est de 1 / 223.33 ou bien de 1 / 266.66 pour chaque degré du thermomètre centrigrade." If one divides the total increase in volume by the number of degrees that produce it or by 80, one will find, by making the volume at the temperature 0 equal to unity (1), that the increase in volume for each degree is 1 / 223.33 or 1 / 266.66 for each degree of the centigrade thermometer. From p. 174: " … elle nous porte, par conséquent, à conclure que tous les gaz et toutes les vapeurs se dilatent également par les mêmes degrés de chaleur." … it leads us, consequently, to conclude that all gases and all vapors expand equally [when subjected to] the same degrees of heat. Fullick, P. (১৯৯৪), Physics, Heinemann, পৃষ্ঠা 141–42, আইএসবিএন 978-0-435-57078-1 উদ্ধৃতি টেমপ্লেট ইংরেজি প্যারামিটার ব্যবহার করেছে (link) . Silberberg, Martin S. (২০০৯)। Chemistry: the molecular nature of matter and change (5th সংস্করণ)। Boston: McGraw-Hill। পৃষ্ঠা 206। আইএসবিএন 9780073048598।  Clapeyron, E. (১৮৩৪)। "Mémoire sur la puissance motrice de la chaleur"। Journal de l'École Polytechnique (ফরাসি ভাষায়)। XIV: 153–90।  Facsimile at the Bibliothèque nationale de France (pp. 153–90). van der Waals; J. D. (১৮৭৩)। On the Continuity of the Gaseous and Liquid States (doctoral dissertation)। Universiteit Leiden।  Redlich, Otto.; Kwong, J. N. S. (১৯৪৯-০২-০১)। "On the Thermodynamics of Solutions. V. An Equation of State. Fugacities of Gaseous Solutions."। Chemical Reviews। 44 (1): 233–244। আইএসএসএন 0009-2665। ডিওআই:10.1021/cr60137a013। পিএমআইডি 18125401।  Soave, Giorgio (১৯৭২)। "Equilibrium constants from a modified Redlich-Kwong equation of state"। Chemical Engineering Science। 27 (6): 1197–1203। ডিওআই:10.1016/0009-2509(72)80096-4।  Macdonald, J. R. (1966). Some simple isothermal equations of state. Reviews of Modern Physics, 38(4), 669. Shanker, J.; Singh, B.; Kushwah, S.S. (১৯৯৭), "On the high-pressure equation of state for solids", Physica B: Condensed Matter, 229 (3–4): 419–420, ডিওআই:10.1016/S0921-4526(96)00528-5 উদ্ধৃতি টেমপ্লেট ইংরেজি প্যারামিটার ব্যবহার করেছে (link) Kumar, M. (১৯৯৫), "High pressure equation of state for solids", Physica B: Condensed Matter, 212 (4): 391–394, ডিওআই:10.1016/0921-4526(95)00361-C উদ্ধৃতি টেমপ্লেট ইংরেজি প্যারামিটার ব্যবহার করেছে (link) Stacey, F.D.; Brennan, B. J.; Irvine, R.D. (১৯৮১)। "Finite strain theories and comparisons with seismological data"। Surveys in Geophysics। 4 (3): 189–232। ডিওআই:10.1007/BF01449185। বিবকোড:1981GeoSu...4..189S। সংগ্রহের তারিখ ৩১ আগস্ট ২০১৮।  Holzapfel, W.B. (১৯৯১)। "Equations of states and scaling rules for molecular solids under strong compression" in "Molecular systems under high pressure" ed. R. Pucci and G. Piccino। North-Holland: Elsevier। পৃষ্ঠা 61–68।  Holzapfel, W.B. (১৯৯১) [1991]। "Equations of state for solids under strong compression"। High Press. Res.। 7: 290–293। ডিওআই:10.1080/08957959108245571।  Holzapfel, Wi.B. (১৯৯৬)। "Physics of solids under strong compression"। Rep. Prog. Phys.। 59 (1): 29–90। আইএসএসএন 0034-4885। ডিওআই:10.1088/0034-4885/59/1/002। বিবকোড:1996RPPh...59...29H।  Holzapfel, W.B. (১৯৯৮)। "Equation of state for solids under strong compression"। High Press. Res.। 16 (2): 81–126। আইএসএসএন 0895-7959। ডিওআই:10.1080/08957959808200283। বিবকোড:1998HPR....16...81H।  Holzapfel, Wilfried B. (২০০৪)। "Equations of state and thermophysical properties of solids under pressure" (পিডিএফ)। Katrusiak, A.; McMillan, P.। High-Pressure Crystallography। NATO Science Series (ইংরেজি ভাষায়)। 140। Dordrecht, Netherlands: Kluver Academic। পৃষ্ঠা 217–236। আইএসবিএন 978-1-4020-1954-8। ডিওআই:10.1007/978-1-4020-2102-2_14। ১ সেপ্টেম্বর ২০১৮ তারিখে মূল (পিডিএফ) থেকে আর্কাইভ করা। সংগ্রহের তারিখ ৩১ আগস্ট ২০১৮।