有効自由度 (宇宙論)

現代宇宙論において有効自由度 (ゆうこうじゆうど, effective degrees of freedom) とは、輻射優勢期の宇宙のエネルギー密度を担う相対論的な粒子が持つ自由度の総数のことをいう。
定義.
エネルギーに関する有効自由度.
粒子種 formula_1 が温度 formula_2 (逆温度 formula_3) の熱平衡状態にあるとき、その運動量分布関数 formula_4 は、その粒子の統計性に応じてボース・アインシュタイン分布またはフェルミ分布関数
となる。ここに formula_6, formula_7 は粒子種 formula_1 の質量, 内部自由度であり、化学ポテンシャルはゼロであると仮定した。従って、そのエネルギー密度 formula_9 は次の積分により計算される。
特に、十分温度が高くこの粒子種が相対論的であるとき（つまり formula_12 が成立するとき）、formula_13 はリーマンゼータ関数を用いて計算でき
となる。ただし係数 formula_15 は、ボース粒子の場合 formula_7, フェルミ粒子の場合 formula_17 である。一方、粒子が非相対論的であるとき formula_18 は指数関数的に小さくなり、有効自由度への寄与が脱落する。
宇宙の全エネルギー密度 formula_19 はすべての粒子種のエネルギー密度の総和 formula_20 である。輻射優勢期においては、非相対論的な粒子種の総和への寄与は無視できるため、相対論的な成分のみの和に帰着する。そのとき、相対論的な成分のエネルギー密度は formula_21 に比例するため、全エネルギー密度 formula_19 を
と表示することにより有効自由度 formula_24 が定義される。formula_24 は、温度 formula_2 において相対論的であるような粒子種に関する内部自由度の和である。
ただし、ニュートリノのように他の成分との相互作用が無視でき他の成分との間に熱平衡が成立していない場合、その運動学的な温度 formula_28 は宇宙全体の温度（これは通常光子の温度により代表される）とは一致しない。このような可能性を考慮する場合、上式は
へと修正される。
エントロピーに関する有効自由度.
粒子種 formula_1 が熱平衡にあるとき、そのエントロピー密度 formula_31 は次の積分
で与えられるため、エネルギー密度 formula_19 と同様に、輻射優勢期における宇宙のエントロピー密度 formula_35 を次の形
に表示することで、エントロピーに関する有効自由度 formula_37 を定義することができる。上と同様の議論により、これは
により計算される。エネルギー有効自由度 formula_39 とは温度への依存性が異なるため、formula_40 であるような輻射成分が存在するとき、formula_39 と formula_42 は一致しない。
宇宙膨張と有効自由度.
宇宙の断熱冷却.
宇宙膨張が断熱的である限り、宇宙膨張に際して単位共動体積あたりのエントロピー formula_43 は保存する (formula_1 はスケール因子)。従って
であり、エントロピー有効自由度の温度依存性が特定されれば、宇宙の温度 formula_2 がどのように変化するのかを計算することができる。formula_47 であるときには formula_48 となる、つまり宇宙の輻射温度 formula_2 はスケール因子 formula_1 に反比例して減少する。
フリードマン方程式.
宇宙膨張の速度を決定するフリードマン方程式は、formula_51 をハッブルパラメータとして
と書かれる。それ故に、輻射優勢期においてはこの方程式は、プランク質量 formula_53 を用いて
と書き直せる。
一方、上のエントロピー保存の式を時刻 formula_55 で対数微分することで、ハッブルパラメータ formula_56 を
という形に表示できる。これをフリードマン方程式と比較することで、時刻 formula_55 と温度 formula_2 を結ぶ関係式
が導かれる。特に、有効自由度の温度変化が十分遅いと近似できるならば、積分の際にそれを温度 formula_2 での値に置き換えることができ、時刻 formula_55 を温度 formula_2 の関数として
と表示できる。
有効自由度の温度変化.
formula_65 の初期宇宙では素粒子標準模型に含まれるすべての素粒子が相対論的であり、それ以外の未知の素粒子の寄与がないならば、有効自由度は formula_66 となる。その後宇宙が膨張し温度が下がるにつれて、非相対論的となった素粒子から順に有効自由度への寄与が脱落し、formula_39, formula_68 は減少する。特に、formula_69 付近でクォーク・ハドロン相転移が生じ、クォークとグルーオンの寄与が一斉に消滅する。温度 formula_70 付近では有効自由度は formula_71 まで減少する。
電子・陽電子対消滅と有効自由度.
電子・陽電子の質量は formula_72 であり、この温度を境にして電子および陽電子が非相対論的となる。この現象は電子・陽電子対消滅として知られている。この際に、既にニュートリノは光子・バリオンと脱結合しているため、電子が担っていたエントロピーは光子へと流入するが、ニュートリノには流入しない。その結果、ニュートリノの（運動学的な）温度 formula_73 は光子の温度 formula_2 に比べて低くなる。より正確な計算によると、ニュートリノ温度 formula_73 は
を満足する（関数 formula_77 は上節で定義されるもの）。従って、電子・陽電子対消滅以前は formula_78 により formula_79 であったのが、対消滅以後は formula_80 により formula_81 となる。
この結果、電子・陽電子対消滅後の宇宙ではエネルギー有効自由度とエントロピー有効自由度に差異が生じ、formula_82, formula_83 となる。