シリアで流通している200シリア・ポンド紙幣には、1993年がサラディンの没後800年に当たることを記念してダマスカス市内に建てられたサラディンの騎馬像が描かれている。
これはアラビア語人名の表記方法上の問題である.。صلاح الدين の形態素に区切ったローマ字転写は ṣalāḥ al dīn である。この ṣalāḥ、al-、dīn をそれぞれの要素を明確に表記するとサラーフ・アル＝ディーンである。しかし、正則アラビア語（フスハー）の発音規則に従うと、定冠詞 al- は後接する音が特定の子音の場合、その子音は二重子音化して al- の -l- はこれに同化される特徴がある。これに従うと al-dīn（アル＝ディーン） の部分は ad-dīn（アッ＝ディーン） と発音・表記される。また語頭の母音は文頭以外では脱落するので、al- の a- も発音が省略される。これらのために、ṣalāḥ al-dīn は実際には一繋がりで Ṣalāḥ d-dīn（サラーフッディーン） と発音されるのだが、上述の事情により「サラーフ」、「アル」、「ディーン」をそれぞれ繋げるか否かによって、Ṣalāḥ al-Dīn（サラーフ・アル＝ディーン）、Ṣalāḥ ad-Dīn（サラーフ・アッ＝ディーン）、Ṣalāḥ d-Dīn（サラーフッディーン）などの表記の違いが生じている。
しかしそのため、1189年にヨーロッパ諸国はエルサレム奪還のためにイングランド王・リチャード1世などの第3回十字軍が侵攻してくることになると、アッコンを奪われ、アルスフ、ジャッファの戦いでリチャードに敗北を喫するが、エルサレムを守りきることに成功する、双方疲弊した結果、リチャードが裏で進めていた和平工作にのり1192年、十字軍と休戦条約を結ぶことにしたのである。この結果海岸沿いに十字軍勢力を残す結果になる、またエルサレムへのキリスト教徒の巡礼者を認めることに合意した。翌年サラディンはダマスカスにて病死した。
シール・クーフはシリアに帰還すると雪辱を果たすべくただちに再度の遠征の準備を始め、ヌールッディーンもこれに協力して親衛軍の一部を割いて1万2千騎の遠征軍を組織した。（ただしこの数字はアイユーブ朝時代のシリア軍団のイクターの受益資料の規模からすると多少の誇張が含まれていると思われる）1167年初めにシール・クーフ率いるシリア勢の第二回エジプト派遣軍がダマスクスを出発。シャーワルはこの報を聞くとただちにアモーリー王に再び援軍を要請した。シリア軍とエルサレム王国軍はほぼ同時にエジプトに到着したようで、エジプト軍とエルサレム王国軍は連合してシリア軍を攻撃した。この戦いは上エジプトのバーバインにて行われ、激闘の末シールクーフ麾下のシリア軍が勝利した。この戦いの後シリア軍への支持を表明していたナイルデルタ西部の主要都市アレクサンドリアへ駐留した。シール・クーフが上エジプトへの偵察行に出ていた間隙を突いて、エジプト・エルサレム王国連合軍がアレクサンドリアを包囲攻撃した。サラディンはアレクサンドリアの守備を任されていてこの攻撃に対して三ヶ月間耐え切り、連合軍側と交渉して外国軍勢はエジプトから撤退するとの協定を結ばせることに成功した。こうして第二回エジプト遠征も何らの成果を挙げられずにシリア軍はダマスクスまで撤退することとなったが、このアレクサンドリア包囲戦での活躍が、サラディンの最初の歴史的軍功となった。
放射源から見て位置 r にある微小面積 ΔS を考える。 放射源から見た ΔS が張る立体角を ω(ΔS) とし、 ΔS を貫く放射束を Φ(ΔS) とするとき、r の方向への放射強度はI =\lim_{\Delta S\to 0} \frac{\Phi \left(\Delta S \right)}{\omega \left(\Delta S \right)} =\frac{d\Phi}{d\omega}により定義される。この定義から、曲面 S を貫く点状の放射源からの放射束 Φ(S) は\Phi \left(S \right) =\int_{\omega \left(S \right)} I\, d\omegaで与えられる。放射束を曲面 S で微分したE =\frac{d\Phi}{dS} =\frac{d\Phi}{d\omega} \frac{d\omega}{dS} = I\, \frac{d\omega}{dS}は、この放射源が照らす放射照度である。 dS の法ベクトルを n とすれば\frac{d\omega}{dS} =\frac{\hat{\boldsymbol{r}}\cdot \boldsymbol{n}}{r^2}となるので、放射照度とはE =\frac{\hat{\boldsymbol{r}}\cdot \boldsymbol{n}}{r^2}\, Iの関係になる。広がりを持った放射源に対して、放射源の表面の微小面積を Δσ（法ベクトルn'）、r 方向への放射輝度を L とするとI =\int_{\Delta\sigma} \left(\hat{\boldsymbol{r}}\cdot \boldsymbol{n}' \right)\, L\, d\sigmaとなる。ただし Δσ は充分に小さいとする。