{{위키데이터 속성 추적}}
{{끈 이론}}

'''끈 이론의 역사'''는 두 차례의 초끈 혁명을 포함해 수십 년간의 집중적인 연구에 걸쳐 있다. 많은 연구자들의 노력을 통해 끈 이론은 [[양자 중력]], [[입자물리학|입자 물리학]], [[응집물질물리학|응집 물질 물리학]], [[우주론]]과 연결되는 광범위하고 다양한 주제로 발전했다.

== 1943~1959: S-행렬 이론 ==
끈 이론은 1943년 [[베르너 하이젠베르크]]가 시작하고<ref>{{저널 인용|제목=Die "beobachtbaren Größen" in der Theorie der Elementarteilchen|저널=Zeitschrift für Physik|성=Heisenberg|이름=W.|연도=1943|권=120|호=7|쪽=513–538|bibcode=1943ZPhy..120..513H|doi=10.1007/bf01329800}}</ref> [[존 아치볼드 휠러]]가 1937년에 S-행렬을 도입한 연구 프로그램인 [[S행렬 이론|S-행렬 이론]]<ref>Rickles 2014, p. 28 n. 17: "S-matrix theory had enough time to spawn string theory".</ref>에서 자라난 이론을 뜻한다.<ref>{{저널 인용|제목=On the Mathematical Description of Light Nuclei by the Method of Resonating Group Structure|저널=Phys. Rev.|성=Wheeler|이름=John Archibald|url=https://semanticscholar.org/paper/36b1d524274008cc2426650454f18c974447b42f|연도=1937|권=52|호=11|쪽=1107–1122|bibcode=1937PhRv...52.1107W|doi=10.1103/physrev.52.1107}}</ref> 많은 저명한 이론가들이 1950년대 후반부터 1960년대 전반에 걸쳐 S-행렬 이론을 채택하고 옹호했다. 이 분야는 1970년대 중반에 소외되고 폐기되었으며<ref>Rickles 2014, p. 113: "An unfortunate (for string theory) series of events terminated the growing popularity that string theory was enjoying in the early 1970s."</ref> 1980년대에 사라졌다. 물리학자들은 [[S행렬 이론|S-행렬 이론]]에서 사용한 수학적 방법 중 일부가 이질적이라 생각했고 [[양자 색역학|양자색역학이]] [[강한 상호작용]]에 대한 실험적으로 더 나은 자격을 갖춘 접근 방식으로 이를 대체했기 때문에 이를 무시했다.<ref>Rickles 2014, p. 4.</ref>

이 이론은 물리 법칙의 기초에 대한 근본적인 재검토를 제시했다. 1940년대에는 [[양성자]]와 [[중성자]]가 전자처럼 점 같은 입자가 아니라는 것이 분명해졌다. 그들의 [[자기 모멘트]]는 점 모양의 스핀-½ 전하 입자의 자기 모멘트와 크게 달랐으며 그 차이를 작은 [[섭동 이론|섭동]]으로 돌리기에는 너무 컸다. 그들의 상호 작용은 너무 강해서 점이 아닌 작은 구체처럼 산란했다. 하이젠베르크는 강한 상호작용을 하는 입자는 사실상 확장된 물체라고 제안했고, 확장된 상대론적 입자에는 원리상의 어려움이 있기 때문에 시공간 개념이 핵 규모에서 무너질 것이라고 제안했다.

공간과 시간이 없으면 물리적 이론을 공식화하기가 어려워진다. 하이젠베르크는 이 문제에 대한 해결책을 제안했다. 즉, 관측 가능한 양 &#x2014; 실험으로 측정할 수 있는 양에 초점을 맞추는 것이다. 실험은 일련의 사건을 통해 실험실을 둘러싸고 있는 고전적 장치로 전달될 수 있는 경우에만 미세한 양을 볼 수 있다. 무한대로 날아가는 물체는 서로 다른 운동량 상태의 양자 중첩에 있는 안정적인 입자이다.

하이젠베르크는 공간과 시간을 신뢰할 수 없는 경우에도 실험실에서 멀리 떨어진 곳에서 정의된 운동량 상태 개념이 여전히 유효하다고 제안했다. 그가 기본으로 제안한 물리량은 들어오는 입자들이 나가는 입자들로 바뀌는 [[양자역학|양자 역학적]] [[확률 진폭|진폭]]이며, 그는 그 사이에 어떤 단계가 있다는 것을 인정하지 않았다.

[[산란 행렬|S-행렬]]은 들어오는 입자들이 나가는 입자들로 어떻게 변하는지를 설명하는 양이다. 하이젠베르크는 시공간 구조에 대한 어떤 가정도 없이 S-행렬을 직접 연구할 것을 제안했다. 그러나 먼 과거에서 먼 미래로의 전환이 중간 단계 없이 한 단계에서 발생하면 어느 것도 계산하기 어려워진다. [[양자장론]]에서 중간 단계는 장의 변동 또는 가상 입자의 변동이다. 이 S-행렬 이론에는 국소적인 양이 전혀 없다.

하이젠베르크는 S-행렬을 결정하기 위해 유니터리성을 사용할 것을 제안했다. 생각할 수 있는 모든 상황에서 진폭의 제곱의 합은 1과 같아야 한다. 이 속성은 기본 상호작용이 주어지면 [[섭동 이론|섭동 급수]]의 순서에 따라 양자장론의 진폭을 결정할 수 있으며, 많은 양자장론에서는 진폭이 높은 에너지에서 너무 빠르게 증가하여 유니터리 S-행렬을 만들 수 없다. 고에너지 거동에 대한 추가 가정이 없으면 유니터리성만으로는 산란을 결정하는 데 충분하지 않으며 이 제안은 수년 동안 무시되었다.

하이젠베르크의 제안은 [[머리 겔만]]이 1920년대에 [[헨드릭 안토니 크라머르스]]와 [[랠프 크로니그]]가 발견한 것과 같은 [[분산 관계]] ( [[Kramers-Kronig 관계]] 참조)가 인과 관계 개념, 즉 사건이 발생한다는 개념의 공식화를 허용한다는 것을 인식한 1956년에 부활했다. 과거와 미래에 대한 미시적 개념이 명확하게 정의되지 않은 경우에도 미래는 과거의 사건에 영향을 미치지 않는다. 그는 또한 이러한 관계가 강력한 상호작용 물리학의 경우 관찰 가능 항목을 계산하는 데 유용할 수 있음을 인식했다.<ref>Gell-Mann, M. G. (1956). "Dispersion relations in pion-pion and photon-nucleon scattering." In J. Ballam, ''et al.'' (eds.), ''High energy nuclear physics'', in: ''Proceedings of the Sixth Annual Rochester Conference Rochester: New York, USA, April 3–7, 1956'' (pp. 30–6). New York: Interscience Publishers.</ref> 분산 관계는 S-행렬의 [[해석적 연속|해석학적]] 특성이며<ref name="Rickles29">Rickles 2014, p. 29.</ref> 유니터리성만으로 따르는 것보다 더 엄격한 조건을 부과했다. S-행렬 이론의 이러한 발전은 S-행렬이 충족해야 하는 또 다른 조건인 교차 대칭의 발견인 머리 겔만과 Marvin Leonard Goldberger (1954)의 발견에서 비롯되었다.<ref>Gell-Mann, M., and Goldberger, M. L. (1954). "The scattering of low energy photons by particles of spin 1/2." ''Physical Review'', '''96''', 1433–8.</ref><ref name="Rickles29" />

새로운 "분산 관계" 접근법의 저명한 옹호자로는 당시 [[캘리포니아 대학교 버클리]]에 있던 스텐리 만델스탐<ref name="Mandelstam58" /> 과 Geoffrey Chew<ref>{{저널 인용|제목=Application of dispersion relations to low energy meson-nucleon scattering|저널=Physical Review|성=Chew|이름=G. F.|성2=Goldberger|이름2=M. L.|url=https://authors.library.caltech.edu/12453/1/CHEpr57b.pdf|연도=1957|권=106|호=6|쪽=1337–1344|bibcode=1957PhRv..106.1337C|doi=10.1103/physrev.106.1337|성3=Low|이름3=F. E.|저자링크3=Francis E. Low|성4=Nambu|이름4=Y.}}</ref>가 있다. 만델스탐은 1958년에 새롭고 강력한 해석적 형태인 [[Double dispersion relation|이중 분산 관계]]를 발견했으며<ref name="Mandelstam58">{{저널 인용|제목=Determination of the pion-nucleon scattering amplitude from dispersion relations and unitarity general theory|저널=Physical Review|성=Mandelstam|이름=S.|연도=1958|권=112|호=4|쪽=1344–1360|bibcode=1958PhRv..112.1344M|doi=10.1103/physrev.112.1344}}
</ref> 이것이 다루기 힘든 강력한 상호 작용에서 발전하는 열쇠를 제공할 것이라고 믿었다.

== 1959~1968: 레게 이론과 부트스트랩 모델 ==
1950년대 후반까지 훨씬 더 높은 스핀을 갖고 강력하게 상호작용하는 입자들이 많이 발견되었으며, 그것들이 모두 근본적인 것은 아니라는 것이 분명해졌다. 일본 물리학자 [[사카타 쇼이치]]는 입자가 단지 세 가지(양성자, 중성자, [[람다 중입자|람다]])의 [[속박 상태]]로 이해될 수 있다고 제안한 반면,<ref>{{저널 인용|제목=On a composite model for the new particles|저널=Progress of Theoretical Physics|성=Sakata|이름=S.|연도=1956|권=16|호=6|쪽=686&ndash;688|bibcode=1956PThPh..16..686S|doi=10.1143/PTP.16.686}}</ref> 제프리 츄는 이들 입자 중 어느 것도 기본이 아니라고 믿었다<ref>Chew, G. (1962). ''S-Matrix theory of strong interactions.'' New York: W.A. Benjamin, p. 32.</ref><ref>{{저널 인용|제목=Nuclear democracy: Political engagement, pedagogical reform, and particle physics in postwar America|저널=Isis|성=Kaiser|이름=D|url=https://semanticscholar.org/paper/693ddfc0b29f1293780f6212a1eb077805882954|연도=2002|권=93|호=2|쪽=229–268|doi=10.1086/344960|pmid=12198794}}</ref> (자세한 내용은 [[부트스트랩 모형|Bootstrap 모형]] 참조). 사카타의 접근 방식은 1960년대에 [[머리 겔만]]과 George Zweig에 의해 가상 구성 요소의 [[전하]]를 [[분수 (수학)|분수]]로 만들고 그것이 관찰된 입자라는 생각을 거부함으로써 쿼크 모형으로 재작업되었다. 당시 Chew의 접근 방식은 분수 전하 값을 도입하지 않았고 가상의 점형 구성 요소가 아닌 실험적으로 측정 가능한 S-행렬 원소에 초점을 맞추었기 때문에 더욱 주류로 여겨졌다.

1959년 이탈리아의 젊은 이론가 [[툴리오 레제]]는 양자역학의 속박 상태가 레제 궤적이라고 알려진 계열로 구성될 수 있으며, 각 계열은 고유한 [[각운동량]]을 갖는다는 사실을 발견했다.<ref>Regge, Tullio, "Introduction to complex angular momentum," ''Il Nuovo Cimento Series'' 10, Vol. 14, 1959, p. 951.</ref> 이 아이디어는 [[아르놀트 조머펠트]]와 Kenneth M. Watson이 수십 년 전에 발견한 수학적 방법( [[Sommerfeld–Watson representation|좀머펠트-왓슨 표현]] )을 사용하여 스텐리 만델스탐, [[블라디미르 나우모비치 그리보프]]및 Marcel Froissart 에 의해 [[상대론적 양자역학|상대론적 양자 역학]]으로 일반화되었다. 결과는 [[Froissart–Gribov formula|Froissart-Gribov 공식]]으로 불렸다.<ref>{{저널 인용|제목=The Past and Future of S-Matrix Theory|성=White|이름=Alan R.|날짜=2000-02-29|arxiv=hep-ph/0002303|bibcode=2000hep.ph....2303W}}</ref>

1961년에 Geoffrey Chew와 Steven Frautschi [[중간자|는 중간자가]] 직선형 레제 궤적을 갖는다는 것을 인식했다<ref>{{저널 인용|제목=Principle of Equivalence for all Strongly Interacting Particles within the S-Matrix Framework|저널=Physical Review Letters|성=Chew|이름=Geoffrey|성2=Frautschi|이름2=S.|url=https://authors.library.caltech.edu/3779/|연도=1961|권=7|호=10|쪽=394–397|bibcode=1961PhRvL...7..394C|doi=10.1103/PhysRevLett.7.394|access-date=2023-09-27|archive-date=2022-06-18|archive-url=https://web.archive.org/web/20220618111715/https://authors.library.caltech.edu/3779/|url-status=}}</ref> (그들의 계획에서는 소위 [[Chew–Frautschi plot|Chew-Frautschi 플롯]] 에서 질량 제곱에 대해 스핀이 표시된다). 매우 이상한 동작을 한다 &#x2014; 큰 각도에서 기하급수적으로 빠르게 떨어져야 한다. 이러한 실현을 통해 이론가들은 레제 이론에서 요구하는 [[점근선|점근적]] 형태의 산란 진폭을 갖는 레제 궤적에 [[입자 목록|합성 입자]] 이론을 구축하기를 희망했다.

1967년 부트스트랩<ref>{{저널 인용|제목=Prediction of Regge-parameters of rho poles from low-energy pi-N scattering data|저널=Physical Review Letters|성=Dolen|이름=R.|성2=Horn|이름2=D.|연도=1967|권=19|호=7|쪽=402–407|bibcode=1967PhRvL..19..402D|doi=10.1103/physrevlett.19.402|성3=Schmid|이름3=C.}}</ref> 에서 주목할만한 진전은 1967년 [[캘리포니아 공과대학교]]에서 [[Richard Dolen]], David Horn 및 [[Christoph Schmid (physicist)|Christoph Schmid]] 가 도입한 [[DHS duality|DHS 이중성]] 원칙이었다(원래 용어는 "평균 이중성" 또는 "유한 에너지 합계 규칙(FESR) 이중성"이었다). 세 명의 연구원은 레제 극 교환(고에너지에서)과 공명(저에너지에서) 설명이 하나의 동일한 물리적으로 관찰 가능한 프로세스에 대한 여러 표현/근사를 제공한다는 점에 주목했다.<ref>Rickles 2014, pp. 38–9.</ref>

== 1968~1974: 이중 공명 모델 ==
강입자가 본질적으로 레게 궤적을 따르는 첫 번째 모델은 1968년 [[가브리엘레 베네치아노]]가 구축한 이중 공명 모델 이었다.<ref>{{저널 인용|제목=Construction of a crossing-symmetric, Reggeon-behaved amplitude for linearly rising trajectories|저널=[[Il Nuovo Cimento A]]|성=Veneziano|이름=G|url=https://cds.cern.ch/record/390478|연도=1968|권=57|호=1|쪽=190–197|bibcode=1968NCimA..57..190V|doi=10.1007/BF02824451}}</ref> [[레온하르트 오일러|오일러]] [[베타 함수]]를 사용하여 그러한 입자에 대한 4입자 산란 진폭 데이터를 설명할 수 있다고 언급했다. 베네치아노 산란 진폭 (또는 베네치아노 모델)은 [[Ziro Koba]] 와 Holger Bech Nielsen<ref>{{저널 인용|제목=Reaction amplitude for N-mesons: A generalization of the Veneziano-Bardakçi-Ruegg-Virasoro model|저널=Nuclear Physics B|성=Koba|이름=Z.|성2=Nielsen|이름2=H.|연도=1969|권=10|호=4|쪽=633–655|bibcode=1969NuPhB..10..633K|doi=10.1016/0550-3213(69)90331-9}}</ref>에 의해 ''N'' 입자 진폭으로 빠르게 일반화되었으며(그들의 접근 방식은 [[Koba–Nielsen formalism|Koba-Nielsen 형식]]이라고 불림) Miguel Virasoro<ref>{{저널 인용|제목=Alternative constructions of crossing-symmetric amplitudes with Regge behavior|저널=Physical Review|성=Virasoro|이름=M|연도=1969|권=177|호=5|쪽=2309–2311|bibcode=1969PhRv..177.2309V|doi=10.1103/physrev.177.2309}}</ref> 및 [[Joel A. Shapiro]]<ref>{{저널 인용|제목=Electrostatic analogue for the Virasoro model|저널=Physics Letters B|성=Shapiro|이름=J. A.|연도=1970|권=33|호=5|쪽=361–362|bibcode=1970PhLB...33..361S|doi=10.1016/0370-2693(70)90255-8}}</ref> (그들의 접근 방식은 [[Shapiro–Virasoro model|Shapiro-Virasoro 모델]]이라고 불림).

1969년에 [[천-페이턴 인자|천-페이턴]] 규칙 ( [[Jack Paton (physicist)|Jack E. Paton]] 과 [[Hong-Mo Chan]] 이 제안)<ref>{{저널 인용|제목=Generalized Veneziano Model with Isospin|저널=Nucl. Phys. B|성=Chan|이름=H. M.|성2=Paton|이름2=J. E.|url=https://cds.cern.ch/record/349893|연도=1969|권=10|호=3|쪽=516|bibcode=1969NuPhB..10..516P|doi=10.1016/0550-3213(69)90038-8}}</ref> 통해 베네치아노 모델에 [[아이소스핀]] 인자를 추가할 수 있었다.<ref>Rickles 2014, p. 5.</ref>ㅍ

1969~70년에 [[난부 요이치로|남부 요이치로]]<ref>Nambu, Y. (1970). "Quark model and the factorization of the Veneziano amplitude." In R. Chand (ed.), ''Symmetries and Quark Models: Proceedings of the International Conference held at Wayne State University, Detroit, Michigan, June 18–20, 1969'' (pp. 269–277). Singapore: World Scientific.</ref> Holger Bech Nielsen,<ref>Nielsen, H. B. "An almost physical interpretation of the dual N point function." [[Nordita]] preprint (1969); unpublished.</ref> 및 [[레너드 서스킨드]]<ref>{{저널 인용|제목=Harmonic oscillator analogy for the Veneziano amplitude|저널=Physical Review Letters|성=Susskind|이름=L|연도=1969|권=23|호=10|쪽=545–547|bibcode=1969PhRvL..23..545S|doi=10.1103/physrevlett.23.545}}</ref><ref>{{저널 인용|제목=Structure of hadrons implied by duality|저널=Physical Review D|성=Susskind|이름=L|연도=1970|권=1|호=4|쪽=1182–1186|bibcode=1970PhRvD...1.1182S|doi=10.1103/physrevd.1.1182}}</ref> 핵력을 진동하는 1차원 끈으로 표현하여 베네치아노 진폭에 대한 물리적 해석을 제시했다. 그러나 강한 힘에 대한 이 끈 기반 설명은 실험 결과와 직접적으로 모순되는 많은 예측을 만들었다.

1971년에 [[피에르 라몽]]<ref>{{저널 인용|제목=Dual Theory for Free Fermions|저널=Phys. Rev. D|성=Ramond|이름=P.|연도=1971|권=3|호=10|쪽=2415|bibcode=1971PhRvD...3.2415R|doi=10.1103/PhysRevD.3.2415}}</ref>와 독립적으로 [[존 헨리 슈워츠]] 및 [[앙드레 느뵈|André Neveu]]<ref>{{저널 인용|제목=Tachyon-free dual model with a positive-intercept trajectory|저널=Physics Letters|성=Neveu|이름=A.|성2=Schwarz|이름2=J.|연도=1971|권=34B|호=6|쪽=517–518|bibcode=1971PhLB...34..517N|doi=10.1016/0370-2693(71)90669-1}}</ref> 페르미온을 이중 모델에 구현하려고 시도했다. 이는 "회전하는 끈"이라는 개념으로 이어졌고 문제가 있는 [[타키온]]을 제거하는 방법을 제시했다( RNS 형식주의 참조).<ref>Rickles 2014, p. 97.</ref>

강한 상호작용에 대한 이중 공명 모델은 1968년에서 1973년 사이에 상대적으로 인기 있는 연구 주제였다<ref>Rickles 2014, pp. 5–6, 44.</ref> 과학계는 양자색역학이 이론 연구의 주요 초점이 된 1973년에 강한 상호 작용의 이론인 끈 이론에 대한 관심을 잃었다<ref>Rickles 2014, p. 77.</ref> (주로 [[점근 자유성|점근적 자유]]의 이론적 매력으로 인해).<ref>Rickles 2014, p. 11 n. 22.</ref>

== 1974~1984: 보존 끈 이론과 초끈 이론 ==
1974년에 John H. 슈워츠와 [[조엘 셰르크]]<ref>{{저널 인용|제목=Dual models for non-hadrons|저널=Nuclear Physics B|성=Scherk|이름=J.|저자링크=Joël Scherk|성2=Schwarz|이름2=J.|연도=1974|권=81|호=1|쪽=118–144|bibcode=1974NuPhB..81..118S|doi=10.1016/0550-3213(74)90010-8}}</ref> 그리고 독립적으로 Tamiaki Yoneya<ref>{{저널 인용|제목=Connection of dual models to electrodynamics and gravidynamics|저널=Progress of Theoretical Physics|성=Yoneya|이름=T.|연도=1974|권=51|호=6|쪽=1907–1920|bibcode=1974PThPh..51.1907Y|doi=10.1143/ptp.51.1907}}</ref>는 [[보손|보존]] 과 유사한 [[끈의 진동|끈 진동]] 패턴을 연구하고 그 특성이 [[중력자|중력]]의 가상 [[매개 입자]] 인 중력의 특성과 정확히 일치한다는 사실을 발견했다. 슈워츠와 셰르크는 끈 이론이 물리학자들이 그 범위를 과소평가했기 때문에 따라잡지 못했다고 주장했다. 이는 [[보손 끈 이론|보존 끈 이론]]의 발전으로 이어졌다.

끈 이론은 끈이 공간과 시간을 통해 어떻게 이동하는지 설명하는 [[폴랴코프 작용|폴리아코프 작용]]<ref>[[Barton Zwiebach|Zwiebach, Barton]] (2009). ''A First Course in String Theory''. Cambridge University Press. p. 582.</ref>의 관점에서 공식화된다. 용수철과 마찬가지로 끈은 위치 에너지를 최소화하기 위해 수축하는 경향이 있지만 에너지 보존으로 인해 끈이 사라지는 것을 방지하고 대신 진동한다. [[양자역학]]의 아이디어를 끈에 적용함으로써 끈의 다양한 진동 모드를 추론하는 것이 가능하며 각 진동 상태는 서로 다른 입자로 나타난다. 각 입자의 질량과 그것이 상호작용할 수 있는 방식은 끈이 진동하는 방식, 즉 본질적으로 끈의 "소리"에 따라 결정된다. 각기 다른 종류의 입자에 해당하는 음표의 규모를 이론의 " [[스펙트럼]] "이라고 한다.

초기 모델에는 두 개의 서로 다른 끝점이 있는 ''열린'' 끈과 끝점이 결합되어 폐곡선을 만드는 ''닫힌'' 끈이 모두 포함되었다. 두 가지 유형의 끈은 약간 다른 방식으로 동작하여 두 가지 스펙트럼을 생성한다. 모든 현대 끈 이론이 두 유형을 모두 사용하는 것은 아니다. 일부는 닫힌 variety만 사용한다.

최초의 끈 모델에는 몇 가지 문제가 있다. 임계 차원 ''D'' = 26을 갖고 있는데, 이는 원래 1971년 Claud Lovelace 가 발견한 특징이다.이 이론은 타키온이 존재한다는 근본적인 불안정성을 가지고 있다.<ref>Sakata, Fumihiko; Wu, Ke; Zhao, En-Guang (eds.), ''Frontiers of Theoretical Physics: A General View of Theoretical Physics at the Crossing of Centuries'', World Scientific, 2001, p. 121.</ref> ( [[타키온 응축]] 참조) 또한 입자의 스펙트럼에는 특정 행동 규칙을 따르는 [[광자]]와 같은 입자인 [[보손]]만 포함된다. 보손은 우주의 중요한 구성 요소이지만 우주의 유일한 구성 요소는 아니다. 끈 이론의 [[초대칭|스펙트럼]]에 [[페르미온]]이  포함될 수 있는지 조사한 결과 1971년 [[서양]]에서는<ref>Rickles 2014, p. 104.</ref> 보존과 페르미온 사이의 수학적 변환인 초대칭이 발명되었다. 페르미온 진동을 포함하는 끈 이론은 이제 [[초끈 이론]]으로 알려져 있다.

1977년에 [[GSO 사영]] ( Ferdinando Gliozzi, Joël 셰르크 및 David I. Olive 의 이름을 따서 명명됨)은 타키온이 없는 단일 자유 끈 이론,<ref>{{저널 인용|제목=Supersymmetry, Supergravity Theories and the Dual Spinor Model|저널=Nucl. Phys. B|성=Gliozzi|이름=F.|성2=Scherk|이름2=J.|url=https://cds.cern.ch/record/203097|연도=1977|권=122|호=2|쪽=253|bibcode=1977NuPhB.122..253G|doi=10.1016/0550-3213(77)90206-1|성3=Olive|이름3=D. I.}}</ref> 최초의 일관된 초끈 이론( 아래 참조)을 탄생시켰다.

== 1984~1994: 최초의 초끈 혁명 ==
'''첫 번째 초끈 혁명'''은 1984년에 시작된 중요한 발견의 시기이다<ref>Rickles 2014, p. 147: "Green and Schwarz's anomaly cancellation paper triggered a very large increase in the production of papers on the subject, including a related pair of papers that between them had the potential to provide the foundation for a realistic [[unified theory]] of both particle physics and gravity."</ref> 끈 이론은 모든 [[기본 입자]]와 입자 간의 [[기본 상호작용|상호 작용]]을 설명할 수 있음을 깨달았다. 수백 명의 물리학자들이 [[끈 이론|물리]] 이론을 통합하는 가장 유망한 아이디어로 끈 이론에 대한 연구를 시작했다.<ref>Rickles 2014, p. 157.</ref> 혁명은 1984년 그린-슈워츠 메커니즘 ( [[마이클 보리스 그린|마이클 그린]]과 John H. 슈워츠의 이름을 따서 명명)을 통해 [[I종 끈 이론|1종 끈이론]]의 [[변칙 (물리학)|변칙 상쇄]] 발견으로 시작되었다<ref>{{저널 인용|제목=Anomaly cancellations in supersymmetric D = 10 gauge theory and superstring theory|저널=Physics Letters B|성=Green|이름=M. B.|성2=Schwarz|이름2=J. H.|연도=1984|권=149|호=1–3|쪽=117–122|bibcode=1984PhLB..149..117G|doi=10.1016/0370-2693(84)91565-X}}</ref><ref>[[Clifford V. Johnson|Johnson, Clifford V.]] ''D-branes''. Cambridge University Press. 2006, pp. 169–70.</ref> [[잡종 끈 이론|잡종 끈]]의 획기적인 발견은 1985년 [[데이비드 그로스]], Jeffrey Harvey, Emil Martinec 및 Ryan Rohm 에 의해 이루어졌다<ref name="GHMR"/> 또한 1985년에 Philip Candelas, Gary Horowitz, [[앤드루 스트로민저]] 및 [[에드워드 위튼]]에 의해 실현되었다. <math>N=1</math> [[초대칭]], 6개의 작은 추가 차원(초끈 이론의 ''D'' = 10 임계 차원은 원래 1972년 John H. 슈워츠에 의해 발견되었다)<ref>{{저널 인용|제목=Physical states and pomeron poles in the dual pion model|저널=Nuclear Physics B|성=Schwarz|이름=J. H.|연도=1972|권=46|호=1|쪽=61–74|bibcode=1972NuPhB..46...61S|doi=10.1016/0550-3213(72)90201-5}}</ref> 은 [[칼라비-야우 다양체|칼라비-야우]] 다양체 에서 [[축소화]] 되어야 한다.<ref>{{저널 인용|제목=Vacuum configurations for superstrings|저널=Nuclear Physics B|성=Candelas|이름=P.|성2=Horowitz|이름2=G.|연도=1985|권=258|쪽=46–74|bibcode=1985NuPhB.258...46C|doi=10.1016/0550-3213(85)90602-9|성3=Strominger|이름3=A.|성4=Witten|이름4=E.}}</ref> (끈 이론에서 압축은 1920년대에 처음 제안된 [[칼루차–클레인 이론|칼루자-클라인 이론]]을 일반화한 것이다. )<ref>Rickles 2014, p. 89 n. 44.</ref>

1985년에는 유형 I,<ref name="GS82">Green, M. B., Schwarz, J. H. (1982). "Supersymmetrical string theories." ''Physics Letters B'', '''109''', 444–448 (this paper classified the consistent ten-dimensional superstring theories and gave them the names Type I, Type IIA, and Type IIB).</ref> 유형 II(IIA 및 IIB),<ref name="GS82" /> 및 이종 이론 {{Small|(SO(32) and ''E''<sub>8</sub>×''E''<sub>8</sub>)}} 다섯 가지 별도의 초끈 이론이 설명되었다.<ref name="GHMR">{{저널 인용|제목=Heterotic string|저널=Physical Review Letters|성=Gross|이름=D. J.|성2=Harvey|이름2=J. A.|연도=1985|권=54|호=6|쪽=502–505|bibcode=1985PhRvL..54..502G|doi=10.1103/physrevlett.54.502|pmid=10031535|성3=Martinec|이름3=E.|성4=Rohm|이름4=R.}}</ref>

''Discover'' 잡지의 1986년 11월호(7권, 11호)에는 Gary Taubes가 쓴 "모든 것이 이제 끈에 묶여 있다"라는 표지 스토리가 실렸는데, 이는 대중을 위해 끈 이론을 설명했다.

1987년 {{임시링크|Eric Bergshoeff|de}}, {{임시링크|Ergin Sezgin|de}}와 Paul Townsend는 11차원( [[초중력]] 이론에서 단일 중력자와 일치하는 가장 큰 차원 수)에는 초끈이 없지만<ref>{{저널 인용|제목=Supersymmetries and their representations|저널=Nuclear Physics B|성=Nahm|이름=W.|url=https://dx.doi.org/10.1016/0550-3213%2878%2990218-3|날짜=1978-03-27|권=135|호=1|쪽=149–166|언어=en|bibcode=1978NuPhB.135..149N|doi=10.1016/0550-3213(78)90218-3|issn=0550-3213}}</ref> 초막은 없음을 보여주었다.<ref>E. Bergshoeff, E. Sezgin, P. K. Townsend, "Supermembranes and Eleven-Dimensional Supergravity," ''Phys. Lett. B'' '''189''': 75 (1987).</ref>

== 1994~2003: 두 번째 초끈 혁명 ==
1990년대 초, 에드워드 위튼<ref>{{저널 인용|제목=The theory formerly known as strings|저널=Scientific American|성=Duff|이름=Michael|저자링크=Michael Duff (physicist)|날짜=1998|권=278|호=2|쪽=64–9|bibcode=1998SciAm.278b..64D|doi=10.1038/scientificamerican0298-64}}</ref>과 다른 사람들은 서로 다른 초끈 이론이 [[M이론|M-이론]]으로 알려진<ref>It was [[에드워드 위튼|Edward Witten]] who observed that the theory must be an 11-dimensional one in {{저널 인용|제목=String theory dynamics in various dimensions|저널=Nuclear Physics B|성=Witten|이름=Edward|날짜=1995|권=443|호=1|쪽=85–126|arxiv=hep-th/9503124|bibcode=1995NuPhB.443...85W|doi=10.1016/0550-3213(95)00158-O}}</ref> 11 차원 이론의 서로 다른 한계라는 강력한 증거를 발견했다(자세한 내용은 [[M 이론 소개|M-이론 소개]] 참조).<ref>When Witten named it M-theory, he did not specify what the "M" stood for, presumably because he did not feel he had the right to name a theory he had not been able to fully describe. The "M" sometimes is said to stand for Mystery, or Magic, or Mother. More serious suggestions include Matrix or Membrane. [[Sheldon Glashow]] has noted that the "M" might be an upside down "W", standing for Witten. Others have suggested that the "M" in M-theory should stand for Missing, Monstrous or even Murky. According to Witten himself, as quoted in the [https://www.pbs.org/wgbh/nova/elegant/ PBS documentary] based on [[Brian Greene]]'s ''[[The Elegant Universe]]'', the "M" in M-theory stands for "magic, mystery, or matrix according to taste."</ref> 이러한 발견은 대략 1994년에서 1995년 사이에 발생한 '''두 번째 초끈 혁명을''' 촉발시켰다<ref>Rickles 2014, p. 208 n. 2.</ref>

[[초끈 이론]]의 다양한 버전은 오랫동안 바라던 대로 새로운 등가성에 의해 통합되었다. 이는 [[S-이중성]], [[T-이중성]], [[U-이중성]], [[거울 대칭]] 및 [[코니폴드]] 변환으로 알려져 있다. 끈에 관한 다양한 이론도 M 이론과 관련이 있다.

1995년에 [[칼라비-야우 다양체|조지프 폴친스키]]는 이론에 [[D-막]]이라고 불리는 더 높은 차원의 물체가 포함되어야 한다는 사실을 발견했다.<ref>{{저널 인용|제목=Dirichlet branes and Ramond-Ramond charges|저널=Physical Review D|성=Polchinski|이름=J|연도=1995|권=50|호=10|쪽=R6041–R6045|arxiv=hep-th/9510017|bibcode=1995PhRvL..75.4724P|doi=10.1103/PhysRevLett.75.4724|pmid=10059981}}</ref> 이것들은 끈 이중성에 필요한 전기 및 자기 [[라몽-라몽 장]]의 원천이다.<ref>Rickles 2014, p. 212.</ref> D-막들은 이론에 풍부한 수학적 구조를 추가했으며 이론에서 현실적인 우주론 모델을 구성할 수 있는 가능성을 열었다(자세한 내용은 [[브레인 우주론|막 우주론]] 참조).

1997~98년에 [[후안 말다세나]]는 IIB 끈 이론과 [[𝒩=4 초대칭 양-밀스 이론|''N'' = 4 초대칭 양-밀스 이론]], 즉 [[게이지 이론]] 사이의 관계를 추측했다.<ref>{{저널 인용|제목=The Large N limit of superconformal field theories and supergravity|저널=Advances in Theoretical and Mathematical Physics|성=Maldacena|이름=Juan|연도=1998|권=2|호=4|쪽=231–252|arxiv=hep-th/9711200|bibcode=1998AdTMP...2..231M|doi=10.4310/ATMP.1998.V2.N2.A1}}</ref> [[AdS/CFT 대응성|AdS/CFT 대응]]이라고 불리는 이 추측은 [[입자물리학|고에너지 물리학]]에서 많은 관심을 불러일으켰다.<ref>Rickles 2014, p. 207.</ref> 이는 광범위한 의미를 갖는 [[홀로그래피 원리|홀로그램 원리]]의 실현이다. AdS/CFT 대응성은 [[스티븐 호킹]]의 연구<ref>Rickles 2014, p. 222.</ref> 에서 제안한 [[블랙홀]]의 신비를 밝히는 데 도움이 되었으며 [[블랙홀 정보 역설|블랙홀]]의 [[블랙홀 정보 역설|정보 역설]]을 해결하는 방법을 제공하는 것으로 믿어진다.<ref>{{저널 인용|제목=The Illusion of Gravity|저널=Scientific American|성=Maldacena|이름=Juan|url=http://www.sns.ias.edu/~malda/sciam-maldacena-3a.pdf|연도=2005|권=293|호=5|쪽=56–63|bibcode=2005SciAm.293e..56M|doi=10.1038/scientificamerican1105-56|pmid=16318027|보존url=https://web.archive.org/web/20131110061237/http://www.sns.ias.edu/~malda/sciam-maldacena-3a.pdf|보존날짜=2013-11-10|url-status=dead}} (p. 63.)</ref>

== 2003년~현재 ==
2003년, 마이클 R. 더글러스의 [[끈 이론 풍경]] 발견<ref>Douglas, Michael R., "The statistics of string / M theory vacua", ''JHEP'' '''0305''', 46 (2003). {{ArXiv|hep-th/0303194}}</ref> 은 끈 이론이 많은 수의 동일하지 않은 [[거짓 진공 붕괴|거짓 진공]]을 가지고 있음을 시사하며<ref>The most commonly quoted number is of the order 10<sup>500</sup>. See: Ashok S., Douglas, M., "Counting flux vacua", ''JHEP'' '''0401''', 060 (2004).</ref> 끈 이론이 결국 무엇을 예측할 것으로 예상되는지 그리고 [[우주론]]이 이론에 어떻게 통합될 수 있는지에 대한 많은 논의를 불러일으켰다.<ref>Rickles 2014, pp. 230–5 and 236 n. 63.</ref>

끈 이론 진공 안정화의 가능한 메커니즘([[끈 이론 풍경|KKLT 메커니즘]])은 2003년 [[샤미트 카치루]], [[레나타 칼로쉬|레타나 칼로쉬]], [[안드레이 린데]] 및 [[산디프 트리베디|Sandip Trivedi]]에 의해 제안되었다.<ref>{{저널 인용|제목=de Sitter Vacua in String Theory|저널=Physical Review D|성=Kachru, Shamit|성2=Kallosh, Renata|연도=2003|권=68|호=4|쪽=046005|arxiv=hep-th/0301240|bibcode=2003PhRvD..68d6005K|doi=10.1103/PhysRevD.68.046005|성3=Linde, Andrei|성4=Trivedi, Sandip P.}}</ref>

== 같이 보기 ==
* [[양자장론의 역사|양자장 이론의 역사]]
* [[고리 양자 중력의 역사|루프 양자 중력의 역사]]

== 각주 ==
{{각주|2}}

== 참고 문헌 ==

* {{서적 인용|제목=A Brief History of String Theory: From Dual Models to M-Theory|성=Rickles|이름=Dean|저자링크=Dean Rickles|날짜=2014|출판사=Springer|isbn=978-3-642-45128-7}}

== 더 읽어보기 ==

* {{서적 인용|title=Dual Resonance Models|author=Paul Frampton|author-link=Paul Frampton|date=1974|publisher=Frontiers in Physics, W. A. Benjamin|isbn=978-0-8053-2581-2}}
* {{ArXiv 인용|author=Joel A. Shapiro|date=2007|title=Reminiscence on the Birth of String Theory|eprint=0711.3448|class=hep-th}}
* {{ArXiv 인용|author=John H. Schwarz|date=2012|title=The Early History of String Theory and Supersymmetry|eprint=1201.0981|class=physics.hist-ph|author-link=John Henry Schwarz}}
* {{서적 인용|title=The Birth of String Theory|author=Andrea Cappelli|author2=Elena Castellani|date=2012|publisher=Cambridge University Press|isbn=978-0-521-19790-8|author3=Filippo Colomo|author4=Paolo Di Vecchia|author4-link=Paolo Di Vecchia}}

[[분류:물리학사]]
[[분류:끈 이론]]