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'''보편 파동함수'''({{llang|en|Universal wavefunction}}) 또는 '''우주의 파동함수'''는 [[우주]] 전체의 [[파동 함수|파동함수]] 또는 양자 상태이다.<ref>Everett [1956]1973, "Theory of the Universal Wavefunction", introduction, pg 8–9</ref> 이는 [[양자역학]]의 [[다세계 해석]]에서 기본적인 물리적 실체로 여겨지며<ref>Everett 1957, section 3, 2nd paragraph, 1st sentence.</ref><ref name="everett57">[[휴 에버렛 3세|Hugh Everett]], Relative State Formulation of Quantum Mechanics, ''Reviews of Modern Physics'' vol 29, (1957) pp 454–462. An abridged summary of ''The Theory of the Universal Wavefunction''</ref><ref>[[John Archibald Wheeler]], Assessment of Everett's "Relative State Formulation of Quantum Theory", ''Reviews of Modern Physics'', vol 29, (1957) pp 463–465</ref><ref>[[브라이스 디윗|Bryce Seligman DeWitt]], Quantum Mechanics and Reality, ''Physics Today'',23(9) pp 30–40 (1970) also April 1971 letters followup</ref><ref>[[브라이스 디윗|Bryce Seligman DeWitt]], The Many-Universes Interpretation of Quantum Mechanics, ''Proceedings of the International School of Physics "Enrico Fermi" Coursu IL: Foundations of Quantum Mechanics'', [[Academic Press]] (1972)</ref> 양자 우주론에서 응용된다. 파동방정식에 따라 결정론적으로 발전한다.<ref>Everett [1956]1973, "Theory of the Universal Wavefunction", chapter 6 (e)</ref>

보편적 파동함수의 개념은 [[휴 에버렛 3세]]가 1956년 박사 학위 논문 초안인 ''보편 파동 함수 이론(The Theory of the Universal Wave Function)''에서 소개했다. 나중에 [[대폭발|빅뱅]] 우주론의 초기 조건을 설명하는 [[휠러-디윗 방정식]]에 대한 [[하틀-호킹 상태|하틀-호킹 해]]를 도출한 [[제임스 하틀]]과 [[스티븐 호킹]]이 이 논문을 연구했다.<ref>[[스티븐 호킹|Stephen W Hawking]], [[제임스 하틀|James B Hartle]] "The Wave Function of the Universe," ''Physical Review D'', vol 28, (1983) pp 2960–2975</ref>

== 관찰자의 역할 ==
[[휴 에버렛 3세|휴 에버렛]]의 보편 파동함수는 관찰자와 관찰자가 모두 혼합되어 있다는 생각을 뒷받침한다.
{{인용문|만약 우리가 측정 장치나 거시적 크기인 일반적인 계를 배제하기 위해 적용 가능성을 제한하려고 한다면, 우리는 타당한 영역을 명확하게 정의하는 데 어려움에 직면하게 될 것이다. 무엇 때문에 "n"개의 입자들이 양자 설명이 실패하도록 측정 장치를 형성하는 것으로 해석될 수 있는가? 그리고 생명체 관찰자에게 선을 긋는 것, 즉 모든 기계 장치가 일반적인 법칙을 따르지만 살아있는 관찰자에게는 유효하지 않다고 가정하는 것은 소위 심리-물리적 평행의 원리에 폭력을 가하는 것이다<ref>Everett [1956]1973, "Theory of the Universal Wavefunction", introduction, pg 6</ref>}}

[[유진 위그너]]와 [[존 아치볼드 휠러|존 아치볼트 휠러]]는 이러한 입장에 문제를 제기한다. 위그너는 다음과 같이 썼다.
{{인용문|내 마음의 상태 벡터는 그것이 완전히 알려져 있다고 해도 그것의 인상을 주지 않을 것이다. 상태 벡터에서 인상으로의 번역은 필요할 것이고, 그러한 번역이 없다면 상태 벡터는 무의미할 것이다.<ref>{{저널 인용|last=Wigner |first=E. P. |date=1973 |editor-last=Mehra |editor-first=Jagdish |title=Epistemological Perspective on Quantum Theory |url=http://link.springer.com/10.1007/978-3-642-78374-6_5 |language=en |location=Berlin, Heidelberg |publisher=Springer Berlin Heidelberg |pages=55–71 |doi=10.1007/978-3-642-78374-6_5 |isbn=978-3-540-63372-3}}</ref>}}

휠러는 이렇게 말한다.
{{인용문|어떤 사람은 파동함수가 '온 우주를 아우르는' 이상화라고 인식하게 되는데, 형식적으로는 편리한 이상화일 수도 있지만, 물리적으로 이치에 맞는 상관관계의 예측에서 부분적으로만 사용될 수 있을 정도로 긴장된 이상화이다. 이것이 의미를 갖기 위해서는 '관찰자를 파동함수에서 제외시키는 것'이 무엇보다도 필수적인 것처럼 보인다.<ref>{{저널 인용|last=Wheeler |first=John Archibald |date=1977 |editor-last=Lopes |editor-first=José Leite |editor2-last=Paty |editor2-first=Michel |title=Include the Observer in the Wave Function? |url=http://link.springer.com/10.1007/978-94-010-1196-9_1 |language=en |location=Dordrecht |publisher=Springer Netherlands |pages=1–18 |doi=10.1007/978-94-010-1196-9_1 |isbn=978-94-010-1198-3}}</ref>}}

== 같이 보기 ==
* 하이젠베르크 컷

== 각주 ==
{{각주}}

[[분류:양자 측정]]