translation
dict |
|---|
{
"ru": "Отметим, что в структуре крупных протяженных пластин в случае нарушения их регулярной структуры не может присутствовать исходная α-фаза, так как сам факт образования таких пластин обусловлен развитием α γ-превращения через промежуточную фазу: связан с трансформацией двух(трех)-фазной матрицы α + (ε) + γ в новую фазу.",
"en": "Note that the initial α phase cannot occur in the structure of large extended plates in the case of violation of their regular structure because the fact of formation of these plates is due to the development of the α γ transformation through the intermediate phase: it is related to the transformation of two(three)-phase matrix, α + (ε) + γ, to a new phase."
} |
{
"ru": "Это значение близко к теоретической прочности материала и оказывается возможным (не ведет к разрушению материала) благодаря масштабному фактору: толщина аустенитных прослоек не более 10 нм.",
"en": "This value is close to the theoretical strength of material and can be implemented (without fracturing the material) due to the scale factor: the thickness of austenitic interlayers does not exceed 10 nm."
} |
{
"ru": "Одновременно развиваются релаксационные процессы внутри крупных протяженных пластин (3R + 9R)-фазы, приводящие к существенному усложнению их структуры.",
"en": "Simultaneously, relaxation processes develop in large extended plates of the (3R + 9R) phase, which complicate significantly the plate structure."
} |
{
"ru": "Сравним ее с электронограммой, полученной с однородной структуры крупных протяженных пластин.",
"en": "Let us compare it with the electron diffraction pattern recorded from the homogeneous structure of large extended plates."
} |
{
"ru": "Видны достаточно широкие области структуры без полосчатого контраста.",
"en": "One can see fairly wide structural regions without lamellar contrast."
} |
{
"ru": "Прямолинейные границы, параллельные “полосчатости”, отображают след плоскости сдвига, в результате которого образовалось зерно.",
"en": "The straight-line boundaries oriented parallel to the striation reflect the trace of the shear plane causing the grain formation."
} |
{
"ru": "Разориентация в 35° реализуется в процессе γ α γ-превращения в предварительно сдвойникованном материале по плоскости, не совпадающей с плоскостью обратного α γ-превращения, о чем свидетельствует расчет векторов комбинированных (двойникование + γ α γ-превращение) переориентаций, проведенный в [14].",
"en": "Misorientation of 35° occurs during the γ α γ transformation in the preliminarily twinned material over the plane not coinciding with the plane of the reverse α γ transformation, which is indicated by the calculation of vectors of the combined (twinning + γ α γ transformation) reorientations [14]."
} |
{
"ru": "– пластическая деформация нанообъемов (3R + 9R)-фазы посредством γ α γ-превращения в предварительно сдвойникованной структуре с обратным превращением по различным системам плоскостей и направлений.",
"en": "(iii) plastic deformation of (3R + 9R)-phase nanovolumes by the γ α γ transformation in the preliminarily twinned structure with the reverse transformation over different systems of planes and directions."
} |
{
"ru": "На основе теоретической оценки величины химических сдвигов атомов водорода нами также идентифицированы сигналы разных типов протонов в сильно уширенных экспериментальных 1Н ЯМР-спектрах продуктов полимеризации бис-(4-йодфенил)-фениламина и N,N-бис-(4-йодфенил)-4'-(фенилэтинил)-фениламина.",
"en": "Based on the theoretical estimation of chemical hydrogen atomic displacements, the signals of protons of different types in strongly broadened experimental 1H NMR spectra of the bis-(4-iodine phenyl)-phenylamine and N,N-bis-(4-iodine phenyl)-4'-(phenylethynyl)-phenylamine polymerization products have also been identified."
} |
{
"ru": "Подробная методика синтеза и условия проведения полимеризации изложены в работах [6–8].",
"en": "The synthesis method and polymerization conditions were described in detail in [6–8]."
} |
{
"ru": "В экспериментальном спектре полимера Р2 данному типу протонов соответствуют очень слабые сигналы 5.15 и .д.",
"en": "In the experimental spectrum of polymer P2, protons of this type correspond to the very weak signals at 5.15 and 5.67 ppm."
} |
{
"ru": "МОДЕЛИРОВАНИЕ МЕТОДОМ ИНТЕГРАЛОВ ПО ТРАЕКТОРИЯМ ФЕЙНМАНА.",
"en": "Simulation by the Feynman Path Integral Method."
} |
{
"ru": "Идея использования квантовых точек с дискретным спектром устойчивых спиновых состояний в качестве конструктивных элементов быстродействующих компьютеров реализуется в кубитах.",
"en": "The concept of using quantum dots (QDs) with a discrete spectrum of stable spin states as structural elements for high-speed computers is implemented in qubits."
} |
{
"ru": "В квантовых точках мощного фонового поля нет, межэлектронные корреляции имеют здесь ведущее значение и должны описываться из первых принципов с учетом термических флуктуаций.",
"en": "There is no strong background field in QDs; therefore, electron–electron correlations are dominant in this case and should be described from the first principles taking into account thermal fluctuations."
} |
{
"ru": "Расстояния между энергетическими уровнями, отвечающими различным спиновым состояниям, могут быть гораздо меньше и не поддаются столь же простым оценкам.",
"en": "The distances between energy levels corresponding to different spin states may be much smaller and cannot be estimated in such a simple way."
} |
{
"ru": "Каждый такой набор представлен в спиновом состоянии со своим комбинаторным весовым коэффициентом причем комбинаторные коэффициенты могут быть как положительными, так и отрицательными [23, 25, 28].",
"en": "Each such set is represented in the spin state with specific combinatorial weighting coefficient (either positive or negative) [23, 25, 28]."
} |
{
"ru": "В предельном случае высоких температур () среди траекторий, представленных в функции распределения (4), выживают только самые короткие ( = ), вероятность сцепления траекторий приближается к нулю, и в распределении (3) ненулевые значения сохраняют только слагаемые, отвечающие расцепленным траекториям.",
"en": "In the limiting case of high temperatures (), only the shortest paths ( = ) among those entering distribution function (4) remain, the probability of path concatenation tends to zero, and only the terms in distribution (3) that correspond to unconcatenated paths retain nonzero values."
} |
{
"ru": "РЕЗУЛЬТАТЫ КОМПЬЮТЕРНОГО МОДЕЛИРОВАНИЯ",
"en": "RESULTS OF COMPUTER SIMULATION"
} |
{
"ru": "Два коммутирующих между собой оператора, действующие на спиновые переменные электрона, – оператор проекции спина и оператор квадрата спина – генерируют спектр взаимно ортогональных собственных функций, который вследствие его полноты [33] составляют базис для расчета следа статистического оператора и канонических средних.",
"en": "Two intercommuting operators acting on the electron spin variables (spin projection operator and squared spin operator) generate a spectrum of mutually orthogonal eigenfunctions, which, because of its completeness [33], comprise a basis for calculating the trace of statistical operator and canonical means."
} |
{
"ru": "Причина такого поведения спина в зависимости от температуры лежит в температурной зависимости распределения по спиновым состояниям (рис. 3).",
"en": "This temperature dependence of the spin proceeds from the temperature dependence of the distribution over spin states (Fig. 3)."
} |
{
"ru": "Начальная спиновая парамагнитная восприимчивость в согласии с общей флуктуационной теоремой [36] выражается через средний квадрат магнитного момента [23]:",
"en": "The initial spin paramagnetic susceptibility, according to the general fluctuation theorem [36], can be expressed in terms of the mean-square magnetic momentum [23]:"
} |
{
"ru": "Сильно сплюснутая форма удерживающей потенциальной ямы способствует росту спина при охлаждении.",
"en": "A strongly oblate shape of the confining potential well facilitates the spin growth upon cooling."
} |
{
"ru": "Последовательность этих этапов образуют: индукционный период, предшествующий появлению зародышей на поверхности аморфной фазы, образование и рост зародыша и последующую за этим кристаллизацию области, окружающую зародыш [1–2].",
"en": "The sequence of these stages includes: induction period preceding the occurrence of nuclei on the amorphous-phase surface, formation and growth of the nucleus, and subsequent crystallization of the region around the nucleus [1–2]."
} |
{
"ru": "Центры кристаллизации в кварцевом стекле образованы поверхностными дефектами и примесными ионами металлов Al3+, Ca2+, Cr3+, Na+, Mg2+, Mn2+ и Fe2+, которые замещают Si4+ или внедрены в структуру стекла, образованную тетраэдрами SiO4.",
"en": "The crystallization centers in quartz glass are formed by surface defects and impurity metal ions (Al3+, Ca2+, Cr3+, Na+, Mg2+, Mn2+, and Fe2+), which substitute for Si4+ or are incorporated into the glass structure formed by SiO4 tetrahedra."
} |
{
"ru": "Частота 2110 см–1 относится к α-SiO2 и интерпретируется как двухфононное рассеяние на основном колебании 1080, которое относится к симметрии типа А1 [19].",
"en": "The frequency of 2110 cm–1 corresponds to α-SiO2 and is interpreted as two-phonon scattering by the main oscillation 1080, which belongs to the A1-type symmetry [19]."
} |
{
"ru": "Численно показано, что оптические импульсы распространяются стабильно и устойчиво.",
"en": "It is numerically shown that the optical pulse propagation is stable and steady."
} |
{
"ru": "Теоретически он переносит бесконечную мощность, что естественно не позволяет реализовать его в эксперименте.",
"en": "Theoretically, it transfers infinite power, due to which this pulse cannot naturally be implemented in practice."
} |
{
"ru": "В (3) феноменологически введен коэффициент n(х, у), который учитывает распределение УНТ в пространстве и задает пространственное изменение показателя преломления.",
"en": "Coefficient n(х, у) is phenomenologically introduced into (3), which takes into account the CNT space distribution and specifies the spatial change in the refractive index."
} |
{
"ru": "Это можно связать с тем, что пуля с бесселевой поперечной структурой устойчива по отношению к дифракции и основную роль тут играют эффекты нелинейности среды.",
"en": "A possible reason is that the bullet with a Bessel transverse structure is stable with respect to diffraction and the effects of the medium nonlinearity are dominant."
} |
{
"ru": "Перспективным направлением исследований БСП является разработка различных методов управления их энергетическими и поляризационными параметрами.",
"en": "A promising line of research of BLBs is the development of various methods of controlling their energy and polarization parameters."
} |
{
"ru": "При этом математическое описание АО взаимодействия БСП основывается на привлечении подхода, в котором учитывается необходимость выполнения одновременно как продольного, так и поперечного фазового синхронизма.",
"en": "In this case, the mathematical description of AO BLB interaction is based on the approach, which implies that both longitudinal and transverse phase matchings are simultaneously satisfied."
} |
{
"ru": "Ось падающего БСП расположена в плоскости XZ под углом к фронту УЗ волны.",
"en": "The axis of the incident BLB lies in the XZ plane and makes angle with the ultrasonic-wave front."
} |
{
"ru": "Дифракция осуществлялась на медленной сдвиговой УЗ волне, распространяющейся с фазовой скоростью м/с вдоль оси [110] и поляризованной вдоль оси [].",
"en": "Diffraction occurred from a slow shear ultrasonic wave propagating with phase velocity m/s along the [110] axis and polarized along the [] axis."
} |
{
"ru": "Пусть БСП с эллиптичностью и азимутом поляризации (ориентация большой оси эллипса поляризации по отношению к плоскости дифракции) падает на границу кристалла.",
"en": "Let the BLB with ellipticity and polarization azimuth (orientation of the major axis of the polarization ellipse with respect to the diffraction plane) be incident on the crystal boundary."
} |
{
"ru": "Тогда с учетом одновременной реализации двух процессов е-о и о-е анизотропной АО дифракции получим следующее выражение для эффективности дифракции :",
"en": "Then, taking into account the simultaneous implementation of two processes (е–о and о–е) of the anisotropic AO diffraction, we obtain the following expression for the diffraction efficiency :"
} |
{
"ru": "Максимальная ширина h пьезопреобразователя, применяемого для возбуждения УЗ пучка с расходимостью , находилась из соотношения , где – длина УЗ волны.",
"en": "The maximum width h of the piezoelectric transducer, applied for exciting the ultrasonic beam with the divergence , was found from the relation ( is the ultrasonic wavelength)."
} |
{
"ru": "Появился целый класс пикосекундных твердотельных ВКР-лазеров [2], эффективно работающих в нестационарном режиме ВКР при длительностях импульса излучения накачки, близких к времени потери когерентности (дефазировки) молекулярного колебания, пропорционального обратной ширине спектра спонтанного комбинационного рассеяния.",
"en": "A whole class of picosecond solid-state SRS lasers was created [2], which efficiently operate in the time-dependent SRS mode at the pump-pulse widths close to the coherence-loss (dephasing) time of a molecular oscillation proportional to the inverse spontaneous Raman scattering spectral width."
} |
{
"ru": "Определение характеристик ВКР в нестационарном режиме и их сравнение для различных ВКР-сред ранее осуществлялось экспериментальными методами при сопоставлении с результатами математического моделирования [3].",
"en": "The SRS characteristics in the time-dependent mode were previously determined and compared for different SRS media by experimental methods with comparison with the results of mathematical simulation [3]."
} |
{
"ru": "Далее, в подынтегральном выражении показатель экспоненты раскладываем в ряд Тейлора по переменной интегрирования и оставляем три первых слагаемых ряда (многочлен второй степени).",
"en": "Afterwards, the exponential factor in the integrand is expanded in the Taylor series with respect to the integration variable , and the first three terms of the series are retained (quadratic polynomial)."
} |
{
"ru": "Сделанные выводы подтверждаются численным решением исходного интегрального выражения (3), которое совпадает с полученной теоретической зависимостью (7) в обозначенной области ее адекватности.",
"en": "These conclusions are confirmed by the numerical solution to initial integral expression (3), which coincides with obtained theoretical dependence (7) in the above validity region."
} |
{
"ru": "Теперь обратимся к задаче ВКР-генерации (ES(0, τ) = 0).",
"en": "Let us now consider the problem of SRS lasing (ES(0, τ)= 0)."
} |
{
"ru": "Измерение при ВКР-генерации является технически более простым [14].",
"en": "The measurements for SRS lasing are technically simpler [14]."
} |
{
"ru": "Для этого из спектра спонтанного комбинационного рассеяния света в данной среде должна быть также измерена ширина линии комбинационного рассеяния ΔνR для определения времени дефазировки по формуле [3]",
"en": "To this end, the Raman scattering linewidth ΔνR should also be measured from the spectrum of spontaneous Raman light scattering in this medium to determine the dephasing time from the formula [3]"
} |
{
"ru": "В работе [15] при накачке ИАГ:Nd3+-лазером с длительностью импульса τL = 18 пс и длиной волны 1.064 мкм измерены пороги ВКР в кристаллах BaWO4 (g = 8.5 см/ГВт и τR = 6.6 пс [11]) и SrWO4 (g = 5 см/ГВт и τR = 4.0 пс [11]).",
"en": "The SRS thresholds were measured in [15] for BaWO4 (g = 8.5 cm/GW and τR = 6.6 ps [11]) and SrWO4 (g = 5 cm/GW and τR = 4.0 ps [11]) crystals at pumping by an 1.064-µm YAG:Nd3+ laser with the pulse width τL = 18 ps."
} |
{
"ru": "Далее накачку осуществляли в направлении, перпендикулярном оптической оси кристаллов BaWO4 и SrWO4 при поляризации излучения накачки, параллельной оптической оси кристаллов, т.е. kc, E || c.",
"en": "Afterwards, the pumping was implemented perpendicularly to the optical axis of the BaWO4 and SrWO4 crystals at the pump radiation polarized parallel to the crystal optical axis (i.e., k c, E || c)."
} |
{
"ru": "В отрицательной области энергий она соответствует классическим связанным состояниям и непрерывно переходит в плотность состояния свободных частиц через область квазисвязанных состояний, что и было теоретически установлено ранее.",
"en": "At negative energies, it corresponds to the classical bound states and continuously passes into the density of states of free particles through the region of quasibound states, which was theoretically predicted earlier."
} |
{
"ru": "На ее основе получено уравнение ионизационного баланса между группами электронов, принадлежащих произвольному энергетическому интервалу [3].",
"en": "Based on this parameter, the equation of ionization balance between the groups of electrons, belonging to an arbitrary energy range, was derived [3]."
} |
{
"ru": "Сравнение с результатами численного моделирования начнем с работы [8], в которой равновесная ФРЭЭ была получена для двух режимов, отличающихся плотностью, температурой и глубиной полочки.",
"en": "The comparison with the results of the numerical simulation we begin with [8], where the equilibrium EEDF was obtained for two modes with different densities, temperatures, and plateau depths."
} |
{
"ru": "Расчетные формулы выражены через активности и определяются в конечном счете параметрами и b, тогда как параметрами численного моделирования являются и b.",
"en": "The calculation formulas are expressed in terms of the activity and eventually determined by parameters and b, whereas the numerical-simulation parameters are and b."
} |
{
"ru": "Для извлечения из численных расчетов плотности состояний ограничимся режимом 1, поделив теоретическую и экспериментальную ФРЭЭ на больцмановскую экспоненту.",
"en": "To extract the density of states from the numerical calculations, we restrict ourselves to mode 1 by dividing the theoretical and experimental EEDFs by the Boltzmann exponential."
} |
{
"ru": "Согласие вполне удовлетворительное и не содержит никаких аномалий.",
"en": "The agreement is quite satisfactory and does not contain anomalies."
} |
{
"ru": "По нашей просьбе авторы [8] выполнили также расчеты функции распределения потенциала в нейтральной точке для тех же режимов 1 и 2.",
"en": "By our request, the authors of [8] also calculated the potential distribution function at the neutral point for the same modes 1 and 2."
} |
{
"ru": "В [16, 17] проведено подробное исследование этого вопроса для атомарной плазмы и получено аналитическое соотношение, связывающее выбранное выражение для статистической суммы атома и соответствующее такому выбору снижение потенциала ионизации.",
"en": "This question was studied in detail in [16, 17] for atomic plasma, and the analytical relation was obtained, which links the chosen expression for the atomic partition function and the corresponding decrease in the ionization potential."
} |
{
"ru": "Исследованы люминесцентные и фотоэлектрические свойства гибридных структур на основе квантовых точек CdSe/ZnS (КТ) и многослойного графена.",
"en": "Luminescence and photoelectric properties of hybrid structures based on CdSe/ZnS quantum dots (QDs) and multilayer graphene have been investigated."
} |
{
"ru": "В ряде работ появление данного эффекта в структурах КТ/графен объясняют переносом дырки с КТ на графен [8].",
"en": "The occurrence of this effect in QD/graphene structures was explained in some studies by the hole transport from a QD to graphene [8]."
} |
{
"ru": "Зазор между контактами формировался при помощи лазерной абляции в системе лазерной модификации поверхности МиниМаркер 2 и составлял порядка 10 мкм.",
"en": "The gap between contacts, formed by laser ablation in a MiniMarker 2 system of laser surface modification, was about 10 µm."
} |
{
"ru": "Однако и в немагнитных кристаллах могут присутствовать запрещенные рефлексы, вклад в которые от нерезонансного релеевского рассеяния запрещен правилами погасаний, связанными с наличием винтовых осей или плоскостей скользящего отражения в пространственной группе кристалла [1, 9–11].",
"en": "However, the forbidden reflections, the contribution to which from nonresonant Rayleigh scattering is forbidden by the extinction rules related to the presence of screw axes or glide-reflection planes in the crystal space group, can also be present in nonmagnetic crystals [1, 9–11]."
} |
{
"ru": "В настоящей работе приводятся результаты исследований ФП и поведения протонов в параэлектрической фазе, выполненные с использованием метода резонансной дифракции СИ.",
"en": "In this study, we present the results of investigations of the PT and proton behavior in the paraelectric phase based on the SR resonant diffraction method."
} |
{
"ru": "Сегнетоэлектрическая фаза имеет орторомбическую Fdd2 (Z = 8) группу симметрии; дипольный момент направлен вдоль оси с.",
"en": "The ferroelectric phase has the orthorhombic Fdd2 (Z = 8) symmetry group, and the dipole moment is directed along the c axis."
} |
{
"ru": "Структурная амплитуда запрещенных отражений имеет вид",
"en": "The structural amplitude of the forbidden reflections can be written as"
} |
{
"ru": "Из рисунков видно, что при температуре ФП происходит резкий скачок интенсивности запрещенного отражения, который объясняется снятием запрета на диполь-дипольное резонансное рассеяние.",
"en": "It can be seen that the forbidden-reflection intensity makes a sharp jump at the PT temperature, which can be explained by the removal of forbiddenness of dipole–dipole resonant scattering."
} |
{
"ru": "Точечная группа симметрии локальной позиции металла в KDP и RDP разрешает четыре ненулевые тензорные компоненты [54], но вклад в структурный фактор вносят только компоненты fxxz = –fyyz.",
"en": "The point symmetry group of the local metal position in KDP and RDP allows four nonzero tensor components [54]; however only components fxxz = –fyyz contributes to the structural factor."
} |
{
"ru": "Из-за их случайного распределения симметрия конфигураций, образованных протонами, может быть ниже симметрии, отвечающей их среднему положению в соответствии с пространственной группой.",
"en": "Due to their random distribution, the symmetry of configurations formed by protons can be lower than that corresponding to their intermediate position according to the space group."
} |
{
"ru": "где – диполь-квадрупольный вклад в структурную амплитуду, – термоиндуцированный, , и – вклады, обусловленные МКП: полярной, Слэтера и Такаги, ai – коэффициенты смешивания, зависящие от температуры и подлежащие определению из сопоставления расчетов с экспериментальными данными.",
"en": "where is the dipole–quadrupole contribution to the structural amplitude; is the thermally induced contribution; , , and are the contributions due to the IPCs (polar, Slater, and Takagi, respectively); and ai are the mixing coefficients, which depend on the temperature and should be determined by comparing the calculation results with the experimental data."
} |
{
"ru": "В [31] для нахождения термоиндуцированного вклада в структурные факторы запрещенных отражений в кристалле RDP рассчитывались компоненты диполь-дипольных тензоров, обусловленные смещением резонансного атома.",
"en": "The dipole–dipole tensor components due to the resonant atomic displacement were calculated in [31] to determine the thermally induced contribution to the structural factors of the forbidden reflections in an RDP crystal."
} |
{
"ru": "Были смоделированы суперячейки, в которых все атомы занимают полярные конфигурации, конфигурации типа Слэтера и типа Такаги (по две дополнительные для каждого типа), и с помощью программы FDNMNES рассчитаны соответствующие им вклады в структурные факторы.",
"en": "Supercells were simulated, in which all atoms occupy polar configurations and configurations of the Slater and Takagi types (two additional cells for each type), and the corresponding contributions to the structural factors were calculated using the FDNMNES program."
} |
{
"ru": "Для облегчения восприятия значения некоторых компонент атомных факторов преувеличены.",
"en": "For clarity, the values of some components of the atomic factors are exaggerated."
} |
{
"ru": "При количественных расчетах резонансные атомные факторы вычислялись как суммы различных вкладов, а интенсивность запрещенных отражений рассчитывалась по кинематической теории дифракции.",
"en": "In the quantitative calculations, the resonant atomic factors were calculated as sums of different contributions, and the forbidden-reflection intensity was calculated within the kinematic diffraction theory."
} |
{
"ru": "Размерное уширение спектральной линии комбинационного рассеяния света (КРС), связанное с пространственным ограничением оптических фононов в кристаллах нанометрового размера (фононный конфайнмент), рассмотрено в работах [1, 2].",
"en": "The size broadening of a Raman spectral line related to spatial confinement of optical phonons in nanocrystals (phonon confinement) was considered in [1, 2]."
} |
{
"ru": "Наблюдаемая в эксперименте асимметрия лоренцева профиля наряду с увеличением ширины спектральной линии и сдвигом в низкочастотную сторону и есть проявление размерного квантово-механического эффекта в спектрах КРС и описывается моделью [1].",
"en": "The experimentally observed asymmetry of the Lorentzian profile, along with the broadening of the spectral line and the red shift, is the manifestation of quantum-mechanical size effect in Raman spectra and can be described by the model [1]."
} |
{
"ru": "Точнее сказать, что гауссова составляющая этого распределения уже учтена в распределении частиц по размерам.",
"en": "More specifically, the Gaussian component of this distribution is already taken into account in the size distribution of particles."
} |
{
"ru": "Пусть ситуация такая, что неоднородностей мало, т.е. .",
"en": "Let the number of inhomogeneities be small, i.e., ."
} |
{
"ru": "В таком диапазоне дисперсий объемов параметр шероховатости частицы можно считать меньше 1.",
"en": "In this range of volume dispersions, the particle roughness parameter can be assumed to be below unity."
} |
{
"ru": "Результирующая функция свертки равна",
"en": "The resulting convolution function is"
} |
{
"ru": "В интересуемом интервале размеров L и шероховатостей s дополнительное относительное неоднородное уширение ΔГ/Г ведет себя линейно от этих величин.",
"en": "In the considered ranges of size L and roughness s, the additional relative inhomogeneous broadening ΔГ/Г depends linearly on these values."
} |
{
"ru": "Выводы",
"en": "Conclusions"
} |
{
"ru": "Применение модели к сферической частице позволяет определить параметр шероховатости и сравнить полученные результаты с экспериментом.",
"en": "The application of this model to a spherical particle makes it possible to determine the roughness parameter and compare the obtained results with the experiment data."
} |
{
"ru": "Обычно асимптотике корреляционных функций уделяется мало внимания, так как она описывает те расстояния между частицами i и j, которые практически не влияют на термодинамические параметры системы.",
"en": "Generally, only few attention is paid to asymptotics of the correlation functions because it describes the distances between particles i and j that affect only slightly the thermodynamic parameters of a system."
} |
{
"ru": "Но есть определенный класс явлений, для которых анализ асимптотики является принципиально важным, ‒ это фазовые переходы.",
"en": "However, there is a certain class of phenomena (phase transitions), for which analysis of the asymptotics is critical."
} |
{
"ru": "Таким образом, оказалось, что статистическая механика предсказывает существование двух разных асимптотик.",
"en": "Thus, it turned out that the statistical mechanics predicts the existence of two different asymptotics."
} |
{
"ru": "Положим в (1) после чего уравнение ОЦ примет вид",
"en": "Assuming in (1) that and , we can write the OZ equation as"
} |
{
"ru": "Поскольку в данном случае нас интересует асимптотика, в уравнении (3) необходимо перейти к пределу В этом пределе можно опустить бридж-функционал, так как а также заменить функцию Майера f на , поскольку Кроме того, известно, что прямая корреляционная функция очень быстро убывает с ростом расстояния [4].",
"en": "Since it is the asymptotics that is of interest in this case, it is necessary to pass to the limit in Eq. (3). In this limit, the bridge functional can be omitted because and the Mayer function f can be replaced with because In addition, the direct correlation function is known to very rapidly decay with distance [4]."
} |
{
"ru": "Его общее решение имеет вид где ‒ частное решение, ‒ общее решение однородного уравнения с нулевой правой частью.",
"en": "Its general solution has the form where is the particular solution and is the general solution of the homogeneous equation with the zero right-hand side."
} |
{
"ru": "При этом единственной особой точкой (6) является точка чему соответствует сжимаемость",
"en": "The only singularity of (6) is the point which corresponds to the compressibility"
} |
{
"ru": "Именно это позволяет утверждать, что в критической точке",
"en": "This fact makes it possible to claim that at the critical point."
} |
{
"ru": "В центросимметричных кристаллах типа CuCrO2 спиральные спиновые модуляции имеют место вдоль оси [110], по которой направлена и поляризация Р [8–10].",
"en": "In centrosymmetric crystals of the CuCrO2 type, helical spin modulations occur along the [110] axis, which coincides with the direction of polarization P [8–10]."
} |
{
"ru": "Здесь псевдовектор Γz, обусловленный структурной перестройкой элементарной ячейки, может быть интерпретирован в кристалле CaMn7O12 как пропеллерообразный объект (рис. 2), состоящий из ромбоэдров и зависящий от механической жесткости и постоянного электрического дипольного момента ромбоэдров [17].",
"en": "Here, pseudovector Γz caused by the structural transformation of the unit cell can be interpreted as a propeller-like object in a CaMn7O12 crystal (Fig. 2), which consists of rhombohedra and depends of mechanical rigidity and constant electric dipole moment (EDM) of rhombohedra [17]."
} |
{
"ru": "СООСНОСТЬ ПОЛЯРИЗАЦИИ И ГЕЛИКОИДА СПИНОВ.",
"en": "COAXIALITY OF THE POLARIZATION AND SPIN HELICOID."
} |
{
"ru": "Здесь спиновая спираль стабилизируется, высвобождая спиновые фрустрации [8].",
"en": "Here, the spin spiral is stabilized releasing spin frustrations [8]."
} |
{
"ru": "В CuCrO2 с симметрией С2/m механически искаженная элементарная ячейка имеет псевдовектор Γ110, отражающий возможность спиновой модуляции по оси [110].",
"en": "In CuCrO2 with the symmetry С2/m, the mechanically distorted unit cell has pseudovector Γ110 indicating the possibility of spin modulation along the [110] axis."
} |
{
"ru": "Оси [110] и [100] составляют угол 60.",
"en": "The [110] and [100] axes make an angle of 60°."
} |
{
"ru": "Векторы n100 и nb составляют угол 30.",
"en": "Vectors n100 and nb make an angle of 30°."
} |
{
"ru": "Скалярные произведения (nanc) = (nnc) = cos(β) являются одинаковыми.",
"en": "Scalar products (nanc) = (nnc) = cos(β) are identical."
} |
{
"ru": "Как и для CaMn7O12, величину Γ110 в CuCrO2 можно оценить феноменологически с учетом основных параметров ячейки CuCrO2, а именно постоянного электрического дипольного момента р, жесткости λ и эффективной площади сечения S ячейки.",
"en": "As for CaMn7O12, the Γ110 value in CuCrO2 can be estimated phenomenologically taking into account the main CuCrO2 unit-cell parameters (specifically, constant EDM p, rigidness λ, and effective cross-section area S of the unit cell)."
} |
{
"ru": "Поляризация определяет дополнительный пьезоэлектрический (электромеханический) отклик – вклад в пьезомодули как компоненты полярного тензора третьего ранга , симметричного по индексам n и m.",
"en": "The polarization determines an additional piezoelectric (electromechanical) response: contribution to the piezoelectric coefficients as components of the third-rank polar tensor , symmetric with respect to subscripts n and m."
} |
{
"ru": "В связи с обсуждением геликоидальности или циклоидальности образующихся мультиферроиков интересен вопрос о конических магнитных спиралях в мультиферроиках [12–14, 30].",
"en": "In view of the discussion of helicoidality or cycloidality of the formed multiferroics, the question of conical magnetic spirals in multiferroics is interesting [12–14, 30]."
} |
{
"ru": "Нейтронная дифракция указывает на существование нескольких геликоидальных структур спинов в мультиферроике гексаферрите Ba2Mg2Fe12O22 в поперечном магнитном поле [12], причем магнитные геликоиды имеют ось [001].",
"en": "Neutron diffraction indicates the existence of several helicoidal spin structures in hexaferrite (Ba2Mg2Fe12O22) multiferroic in a transverse magnetic field [12]; the magnetic helicoids have the [001] axis."
} |
{
"ru": "Поляризация возникает в конической фазе как результат названного сосуществования двух фаз.",
"en": "The polarization occurs in the conical phase as a result of the aforementioned coexistence of two phases."
} |
{
"ru": "Кристалл СоСr2O4 [13–14, 30] представляет особый интерес, так как в нем наблюдались температурные зависимости поляризации и намагниченности в широком интервале температур, а также указанные выше особенности структур.",
"en": "A СоСr2O4 crystal [13–14, 30] is of peculiar interest because of the temperature dependences of polarization and magnetization observed in it in a wide temperature range and the existence of the above structural specific features."
} |
{
"ru": "Эта же температурная зависимость имеет место при образовании спиновых геликоидов, соосных с поляризацией, но с плоскостью вращения спинов, перпендикулярной плоскости антиферромагнитного порядка.",
"en": "The same temperature dependence can be observed for the formation of spin helicoids, coaxial with the polarization but with the spin rotation plane oriented perpendicular to the antiferromagnetic order plane."
} |