## DISTRIBUSI INTESITAS TURBULEN PADA BELOKAN SALURAN DENGAN DASAR TERGERUS
Sumiadi a *, Bambang Agus Kironoto b , Djoko Legono b ,  Istiarto b a Jurusan Teknik Pengairan, Fakultas Teknik, Universitas Brawijaya Jl. MT. Haryono No.167, Ketawanggede, Kec. Lowokwaru, Kota Malang, Jawa Timur 65145
b Departemen Teknik Sipil dan Lingkungan, Fakultas Teknik, Universitas Gadjah Mada Jl. Grafika, Kampus No.2, Senolowo, Sinduadi, Kec. Mlati, Kabupaten Sleman, Daerah Istimewa Yogyakarta 55284 *E-mail: sumiadi_73@ub.ac.id

## Abstract
The  flow  characteristics  on  the  channel  bend  are  very  complex.  The  Centrifugal  force  causes  an increase in secondary flow. Increased secondary flow triggers changes in the channel bed topography. This  phenomenon  is  very  possible  to  change  the  flow  structure  including  turbulent  intensity.  This research  aims  to  determine  the  distribution  of  turbulent  intensity  at  eroded-bed  channel  bend and  to compare  whether  the  equations  of  the  turbulent  intensity  distribution  by  Nezu  (1977)  are  still  valid. This research was conducted at the Hydraulic Laboratory using 180  curved open channels. The bed material is sand with a median diameter, 1 mm and a density of 2.67 gr/cm 3 . The flow in the approach section is uniform flow and changes to non-uniform flow in channel bend. Measurements were carried out on equilibrium conditions of bed material. 3D instantaneous velocity measurements are carried out at  8  cross  sections  using  Acoustic  Doppler  Velocimeter  (ADV).  The  results  showed  that  due  to  the presence of secondary flow in the channel bend caused a change in turbulent intensity distribution. In general,  the  horizontal  turbulent  intensity  is  greater  than  the  vertical  turbulent  intensity.  While  the turbulent intensity in the outer bank tends to be greater than the inner bank. Furthermore, the vertical distribution of turbulent intensity in the eroded channel bend does not follow the exponential equation proposed by Nezu (1977).
Kata kunci: Turbulent;intensity; Eroded channel bend; Acoustic Doppler Velocimeter ( ADV)

## Abstrak
Karakteristik aliran di saluran menikung sangat kompleks. Gaya sentrifugal menyebabkan peningkatan aliran sekunder. Peningkatan aliran sekunder memicu perubahan topografi dasar saluran. Fenomena ini sangat berpotensi mengubah struktur aliran termasuk intensitas turbulen. Penelitian ini bertujuan untuk mengetahui  distribusi  intensitas  turbulen  pada  belokan  saluran  dengan  dasar  tergerus  dan membandingkan  apakah  persamaan  distribusi  intensitas  turbulen  oleh  Nezu  (1977)  masih  berlaku. Penelitian  ini  dilakukan  di  Laboratorium  Hidrolika  menggunakan  flume  dengan  sudut  belokan  180 0 . Material  dasar  yang  digunakan  adalah  pasir  dengan  diameter  median  1  mm  dan  rapat  massa  2.67 gr/cm 3 . Kondisi aliran pada saluran pengarah di upstream adalah seragam dan berubah menjadi aliran tidak  seragam  pada  bagian  belokan.  Pengukuran  dilakukan  pada  kondisi  material  dasar  equilibrium. Pengukuran  kecepatan  sesaat  3D  dilakukan  pada  8 cross  section menggunakan Acoustic  Doppler Velocimeter (ADV). Hasil penelitian menunjukkan akibat adanya aliran sekunder pada belokan saluran menyebabkan  terjadinya  perubahan  distribusi  intensitas  turbulen.  Secara  umum,  intensitas  turbulen horizontal lebih besar dibandingkan dengan intensitas turbulen vertikal. Sedangkan intensitas turbulen di  sisi  luar  belokan  cenderung  lebih  besar  dari  sisi  dalam  belokan.  Selanjutnya,  distribusi  vertikal intensitas  turbulen  pada  belokan  saluran  dengan  dasar  tergerus  tidak  mengikuti  persamaan eksponensial yang diusulkan oleh Nezu (1977).
Kata kunci: Intensitas;turbulensi; saluran dasar tergerus; Acoustic Doppler Velocimeter (ADV)

## 1. PENDAHULUAN
Pada  pekerjaan-pekerjaan  bidang  teknik  sipil  keairan  seperti  pekerjaan  perancangan  bangunan perlindungan  sungai  dan  bangunan  irigasi,  informasi  tentang  karakteristik  aliran  sangat  dibutuhkan.  Hal  ini karena  karakteristik  aliran  seperti  distribusi  kecepatan,  turbulensi,  tegangan  geser,  perubahan  dasar  sungai, angkutan sedimen akan mempengaruhi kinerja bangunan air tersebut.
Dibandingkan dengan aliran pada sungai lurus, aliran pada belokan mempunyai karakteristik yang sangat spesifik,  dimana  akibat  adanya  pengaruh  aliran  sekunder,  pada  sisi  dalam  belokan  ( inner  bank ),  dasar  sungai mengalami sedimentasi, sedangkan pada sisi luar belokan ( outer bank ), dasar sungai mengalami erosi. Kondisi inilah yang menjadi salah satu pemicu keruntuhan tebing-tebing sungai pada sisi luar belokan. Dengan mengkaji lebih  dalam  karakteristik  aliran  di  belokan  sungai,  akan  menjadi  dasar  untuk  melakukan  langkah-langkah penyelamatan alur sungai terhadap erosi, sedimentasi dan keruntuhan tebing.
Penelitian klasik tentang karakteristik aliran pada belokan saluran dilakukan oleh Rozovskii (1957) dengan dasar tetap ( fixed bed ) [1]. Selanjutnya Gotz (1975) dalam Blanckaert (2003) melakukan penelitian yang sama dengan  variasi  aspek  rasio  yang  lebih  banyak  [2].  Pada  tahap  berikutnya  Anwar  (1986)  dan  Odgard  (1988) mulai melakukan studi lapangan pada saluran alam yang bermeander dengan dasar pasir [3,4]. Berikutnya Nezu (1977) mengusulkan persamaan distribusi intensitas turbulen pada saluran lurus [5]. Song (2001) merumuskan hubungan antara konstanta pada persamaan distribusi intensitas turbulen dengan parameter gradien tekanan [6]. Blanckaert  (2003)  menyatakan  bahwa  distribusi  energi  kinetik  turbulen  pada  belokan  saluran  tidak  mengikuti fungsi  eksponensial  yang  berlaku  pada  saluran  lurus  [2].  Sedangkan  penelitian  ini  menyelidiki  distribusi intensitas  turbulen  dan  mengecek  apakah  persamaan  distribusi  intensitas  turbulen  yang  diusulkan  oleh  Nezu (1977) masih berlaku atau tidak pada belokan saluran dengan dasar tergerus ( eroded bed ).

## 2. MATERIAL DAN METODE PENELITIAN
Parameter aliran yang digunakan pada penelitian ini adalah sebagai berikut:
Tabel 1. Parameter aliran (m/s) 23.31 0.5 0.159 1.0 0.7 0.293 55 80 0.36 3.1 Pada  penelitian  ini,  debit  aliran  yang  digunakan dengan  kedalaman ,  Lebar  flume (aspek  rasio ⁄ )  Kemiringan  dasar atau yang  dilapisi  pasir  dengan diameter  median dan  kecepatan  rata-rata  aliran dan  koefisien  Chezy Bilangan  Reynold  aliran menunjukkan  aliran  turbulen  dan  Bilangan  Froude,
menunjukkan aliran sub kritis.

## 2.1. Alat dan Instrumentasi

## a. Saluran
Saluran  atau flume yang  digunakan  dalam  penelitian  ini  berupa  saluran  berdinding acrylic .  Dengan  lebar Saluran  ini  secara  berturut-turut  dari  hulu  ke  hilir  terdiri  dari  3  bagian  yaitu:  Saluran  pengarah ( approach  flow )  sepanjang  8  m,  ruas  menikung  180 o dengan  jari-jari  as, R =  1.25  m  sehingga  aspek  rasia ⁄ dan ruas  hilir ( downstream )   sepanjang 5  m.  Untuk  memastikan  kondisi aliran adalah aliran tunak ( steady flow ), maka aliran dipasok dari head tank di bagian hulu yang dilengkapi dengan peluap dan alat ukur debit  tipe  pelimpah  segi  tiga  ( Thomson  Weir ).  Selengkapnya  flume  yang  digunakan  dan  denah  penelitian disajikan pada Gambar 1.
Gambar 1. Flume yang digunakan
R125 Hu150 Hu250 C0 C30 C60 C90 C120 C150 C180 Hi100 2,00 8,00 6,00 CL CL INLET KOLAM PENENANG OUTLET KOLAM OUTLET
(kiri) dan denah penelitian (kanan)

## b. Material Dasar
Material dasar yang digunakan pada penelitian ini adalah pasir kali berwarna hitam, lolos saringan 1.2 mm dan tertahan di saringan 0.8 mm dimana d 50 = 1 mm. Selanjutnya pasir dihamparkan pada dasar saluran hingga mencapai ketebalan 10 cm.

## c. Alat Ukur
Alat  ukur  yang  digunakan  dalam  penelitian  ini  meliputi  alat  ukur  kecepatan  aliran,  alat  ukur  debit,  alat ukur muka air, alat ukur topografi dasar dan alat ukur waktu. Alat ukur kecepatan aliran yang digunakan adalah ADV  type  MicroADV  16  MHz  yang  mempunyai  kemampuan  membaca  kecepatan  aliran  sesaat  dengan frekuensi maksimal 50 data per detik.
Gambar 2. Rangkaian MicroADV probe 16MHz
Pengukuran kecepatan aliran menggunakan Micro ADV  dilakukan pada 7 tampang aliran ( cross section ): C0,  C30,  C60,  C90,  C120,  C150  dan  C180.  Pada  setiap  tampang  aliran  ditetapkan  5  profil  pengukuran  yaitu: R105, R115, R125, R135 dan R145. Micro ADV dilengkapi oleh software Sontek HorisonADV sehingga data yang  terukur  dapat  ditampilkan  secara  real  time  di  layar  komputer.    Data  hasil  pengukuran  ADV  ditampilkan pada gambar berikut.
Gambar 3. Tampilan hasil pengukuran kecepatan dengan ADV
Probe ADV Komputer Splash-proof housing

## 3. HASIL DAN PEMBAHASAN
Hasil  uji laboratorium terhadap  material dasar diperoleh rapat  massa  s = 2.67 gr/cm 3 . Setelah dilakukan pengaliran selama 30 jam, topografi dasar mencapai kondisi ekuilibrium seperti ditampilkan pada Gambar 4.
Gambar 4. Kontur dasar setelah kondisi ekuilibrium
Sebelum  dilakukan  pengaliran,  permukaan  dasar  di  belokan  saluran  adalah  rata.  Selanjutnya  dilakukan pengaliran  selama  30  jam,  maka  terjadi  proses  erosi  dan  sedimentasi  di  belokan  saluran.  Sisi  luar  dan  tengah ( center  line )  mengalami  erosi.  Hasil  erosi  tersebut  di  endapkan  di  sisi  dalam  oleh  aliran  radial  di  dekat  dasar yang bergerak menuju sisi dalam belokan. Akibatnya sisi dalam mengalami deposisi. Seperti ditunjukkan pada Gambar 4 , Semakin ke hilir (C150 dan C180), sisi bagian dalam jauh lebih tinggi dibandingkan sisi bagian luar belokan.
Selanjutnya  pada Gambar  5,  6 dan 7 secara  berturut-turut  ditampilkan  perubahan  distribusi  vertikal intensitas turbulen tangensial, intensitas turbulen radial   dan intensitas turbulen vertikal  pada belokan saluran alluvial  dari  tampang  0  sampai  tampang  180  .  Secara umum intensitas turbulen horisontal lebih besar dibandingkan dengan intensitas turbulen vertikal. Sedangkan nilai intensitas turbulen radial berada di antara intensitas turbulen vertikal  dan tangensial.  Pada daerah inlet (tampang 0  ), distribusi intensitas turbulen tangensial, radial dan vertikal mengalami penurunanan dengan bertambahnya jarak terhadap dasar. Graf (1998) membagi zona aliran  menjadi dua yaitu inner region (z/h < 0.2)  dan outer region (z/h ≥ 0.2) [7]. Pada zona inner region (z/h < 0.2), intensitas turbulen vertikal menunjukkan fenomena sebaliknya, dimana  nilai  minimum  terjadi  di  dekat  dasar.  Selanjutnya  pada  daerah  outlet (tampang  150  dan 180  ) distribusi  intensitas turbulen  radial  mengalami  fenomena  sebaliknya  pada inner  region .  Sedangkan  distribusi  intensitas  turbueln  tangensial  dan vertikal tidak berubah secara signifikan.
Perubahan  distribusi  intensitas  turbulen  tangensial  seperti  ditunjukkan  pada  Gambar  5,  lebih  terlihat dibandingan intensitas turbulen radial dan vertical ( Gambar 6 dan Gambar 7 ).  Pada awal belokan (C0R125, C30R125 dan C60R125) distribusi intensitas turbulen masih linear dan intensitas turbulen maksimum di dekat dasar  dan  minimum  di  dekat  muka  air.  Pada  sudut  belokan  90  untuk  daerah  outer  region  (z/h>0.2)  nilai intensitas  turbulen  relative  konstan  sedangkan  pada  akhir  belokan  (C120R125,  C150R125  dan  C180R125) distribusi intensitas turbulen makin besar seiringa dengan bertambahnya elevasi terhadap dasar flume.   Dengan bertambahnya sudut belokan distribusi intensitas turbulen juga mengalami perubahan. Pada tampang 60  dan 120  di daerah inner  region (z/h  <  0.2),  intensitas  turbulen  radial  mengalami  peningkatan  dengan  bertambahnya  jarak  terhadap  dasar, sedangkan  pada outer region (z/h > 0.2), intensitas turbulen radial mengalami penurunan dengan bertambahnya jarak terhadap dasar.  Hal  ini  berbanding  terbalik  dengan  distribusi  intensitas  turbulen  tangensial.  Sedangkan  distribusi  intensitas  turbulen vertikal mengalami perubahan pada outer region dimana nilainya justru berbanding lurus terhadap kedalaman aliran.
-3 cm
-2 -1 0
1 2
3 4 5 6 7 8
Gambar 5. Distribusi intensitas turbulen tangensial pada saluran menikung.
Gambar 6. Distribusi intensitas turbulen radial pada saluran menikung.
Gambar 7. Distribusi intensitas turbulen vertikal pada saluran menikung.
Sedangkan perubahan distribusi vertikal intensitas turbulen tangensial, radial   dan vertikal  terhadap arah radial (transversal) ditampilkan pada Gambar 8, 9, 10 dan 11 . Pada awal belokan (C0 dan C60) yang ditunjukkan pada Gambar 8 dan 9 terlihat  bahwa  nilai intensitas turbulen pada sisi luar belokan cenderung lebih besar dibandingkan dengan sisi dalam belokan. Hal ini dapat dikaitkan dengan kecendrungan bahwa aliran sekunder. Sedangkan pada area belokan dan akhir belokan (C120 dan C180) yang ditunjukkan pada Gambar 10 dan 11 fenomena sebaliknya nilai intensitas turbulen pada sisi luar belokan cenderung lebih kecil dibandingkan dengan sisi dalam belokan.
-5 0 5 10 15 20 0 2 4 6 C0 R125 -5 0 5 10 15 20 0 2 4 6 (cm/s) C30 R125 -5 0 5 10 15 20 0 2 4 6 (cm/s) C60 R125 -5 0 5 10 15 20 0 2 4 6 (cm/s) C90 R125 -5 0 5 10 15 20 0 2 4 6 (cm/s) C120 R125 -5 0 5 10 15 20 0 2 4 6 (cm/s) C150 R125 -5 0 5 10 15 20 0 2 4 C180 R125 intensitas turbulen tangensial, 2 cm/s el ev as i, z 2 ' s v -5 0 5 10 15 20 0 2 4 6 C0 R125 -5 0 5 10 15 20 0 2 4 6 (cm/s) C30 R125 -5 0 5 10 15 20 0 2 4 6 (cm/s) C60 R125 -5 0 5 10 15 20 0 2 4 6 (cm/s) C90 R125 -5 0 5 10 15 20 0 2 4 6 (cm/s) C120 R125 -5 0 5 10 15 20 0 2 4 6 (cm/s) C150 R125 -5 0 5 10 15 20 0 2 4 C180 R125 intensitas turbulen radial, 2 cm/s el ev as i, z 2 ' n v -5 0 5 10 15 20 0 2 4 6 C0 R125 -5 0 5 10 15 20 0 2 4 6 (cm/s) C30 R125 -5 0 5 10 15 20 0 2 4 6 (cm/s) C60 R125 -5 0 5 10 15 20 0 2 4 6 (cm/s) C90 R125 -5 0 5 10 15 20 0 2 4 6 (cm/s) C120 R125 -5 0 5 10 15 20 0 2 4 6 (cm/s) C150 R125 -5 0 5 10 15 20 0 2 4 C180 R125 intensitas turbulen vertikal, 2 cm/s el ev as i, z 2 ' z v
Gambar 8. Perubahan distribusi intensitas turbulen  (a) tangensial, (b) radial dan (c) vertikal terhadap arah transversal pada tampang 0°.
Gambar 9. Perubahan distribusi intensitas turbulen  (a) tangensial, (b) radial dan (c) vertikal terhadap arah transversal pada tampang 60°.
Gambar 10. Perubahan distribusi intensitas turbulen  (a) tangensial, (b) radial dan (c) vertikal terhadap arah transversal pada tampang 120°.
-5 0 5 10 15 0 1 2 3 4 5 z (c m ) (cm/s) C0 R105 R115 R125 R135 R145 -5 0 5 10 15 0 1 2 3 (cm/s) C0 R105 R115 R125 R135 R145 -5 0 5 10 15 0 0.5 1 1.5 2 (cm/s) C0 R105 R115 R125 R135 R145 (a) (b) (c) 2 ' z v 2 ' n v 2 ' s v -5 0 5 10 15 0 1 2 3 4 z (c m ) (cm/s) C60 R105 R115 R125 R135 R145 -5 0 5 10 15 0 1 2 3 4 (cm/s) C60
R105 R115 R125 R135 R145 -5 0 5 10 15 0 0.5 1 1.5 2 2.5
(cm/s) C60 R105 R115 R125 R135 R145 (a) (b) (c) 2 ' z v 2 ' n v 2 ' s v -5 0 5 10 15 0 1 2 3 4 5 z (c m ) (cm/s) C120 R105 R115 R125 R135 R145 -5 0 5 10 15 0 1 2 3 (cm/s) C120 R105 R115 R125 R135 R145 -5 0 5 10 15 0 0.5 1 1.5 2 2.5 (cm/s) C120 R105 R115 R125 R135 R145 (a) (b) (c) 2 ' z v 2 ' n v 2 ' s v
Gambar 11. Perubahan distribusi intensitas turbulen  (a) tangensial, (b) radial dan (c) vertikal terhadap arah transversal pada tampang 180°.
Pada regime aliran dimana terjadi keseimbangan antara kehilangan dan pembentukan energi turbulen untuk hidraulik  halus,  Nezu  (1977)  mengusulkan  persamaan  eksponensial  untuk  menggambarkan  distribusi  vertikal
dari intensitas turbulen arah longitudinal 2 ' u pada saluran lurus yaitu:
) / ( * 2 ' h z De u u   
(1)
dimana = kecepatan geser, D dan  =konstanta yang diperoleh dari percobaan.
Berdasarkan persamaan (1), diturunkan persamaan intensitas turbulen arah longitudinal 2 ' u , transversal 2 ' v dan vertikal 2 ' w terdistribusi mengikuti persamaan eksponensial (Song, 2001):
) / ( 1 * 2 1 ' h z e D u u   
(2)
) / ( 2 * 2 2 ' h z e D u v   
(3)
) / ( 3 * 2 3 ' h z e D u w   
(4)
dimana, D i ,  i : Konstanta.
Untuk  aliran  seragam  2D  ( u ,0, w ),  nilai  kekasaran  relatif 1 . 0 /  h k s ,  Kironoto  dan  Graf  (1994) menghasilkan nilai D 1 = 2.04,  1 = 0.97 dan D 3 = 1.14 ,  3 = 0.76 [8]. Sedangkan untuk aliran tidak seragam 3D, Song  (1996)  merumuskan  hubungan  antara  konstanta D 1 , D 2 dan D 3  dengan  ( pressure-gradien  parameter ) sebagai berikut [6]:   3 1 . 0 6 . 0 2 1      D ( 5)   5 . 1 1 . 0 3 . 0 2 2      D (6)   25 . 2 1 . 0 45 . 0 2 3      D (7)
Selanjutnya Song (2001) menyimpulkan bahwa nilai D 1 = 2 D 2 = 4/3 D 3 dan  1 =  2 =  3 = 1.
-5 0 5 10 15 0 1 2 3 4 z (c m ) (cm/s) C180 R105 R115 R125 R135 R145 -5 0 5 10 15 0 1 2 3 (cm/s) C180 R105 R115 R125 R135 R145 -5 0 5 10 15 0 0.5 1 1.5 2 2.5 (cm/s) C180 R105 R115 R125 R135 R145 (a) (b) (c) 2 ' z v 2 ' n v 2 ' s v
Untuk mengetahui kesesuaian distribusi intensitas turbulen dengan persamaan eksponensial yang diusulkan oleh Nezu (1977) dilakukan curve fitting dan hasilnya ditampilkan pada Gambar 12 dan 13 berikut:
Gambar 12. Kesesuaian distribusi intensitas turbulen inlet belokan dengan persamaan Nezu (1977)
Pada daerah inlet (C0), distribusi intensitas turbulen tangensial (Gambar 12. a), distribusi intensitas turbulen radial (Gambar 12.b) dan distribusi intensitas turbulen vertikal (Gambar 12.c) masih mengikuti persamaan eksponensial  yang diusulkan oleh Nezu (1977). Hal ini karena pada daerah inlet, karakteristik aliran masih sama dengan karakteristik aliran pada  saluran  lurus  dimana  aliran  sekunder  belum  muncul.  Dengan  mengacu  pada  persamaan  2,  3  dan  4  maka pada penelitian ini diperoleh nilai D 1 = 2.01; D 2 = 1.39 dan D 3 = 1.15 dan 0.65.
Gambar 13. Distribusi intensitas turbulen pada belokan saluran dengan persamaan Nezu (1977)
Dengan bertambahnya sudut belokan maka distribusi vertikal intensitas turbulen sudah tidak mengikuti persamaan Nezu (1977) seperti ditunjukkan pada Gambar 13. Seri data yang ditampilkan pada Gambar 13 adalah intensitas turbulen  tangensial  (a),  intensitas  turbulen  radial  (b),  dan  intensitas  turbulen  vertikal  (c)  pada  sudut  belokan 120  .  Hal  ini  terjadi  akibat  peningkatan  aliran  sekunder  dan  sirkulasi  aliran  di  belokan  saluran  yang  memicu perubahan karakteristik aliran termasuk intensitas turbulwn..

## 4. KESIMPULAN
Hasil  penelitian  menunjukkan  bahwa  akibat  adanya  belokan,  distribusi  intensitas  turbulen  mengalami perubahan yang signifikan dibandingkan dengan distribusinya pada saluran lurus. Secara umum intensitas turbulen horisontal lebih besar dibandingkan dengan intensitas turbulen vertikal.  Sedangkan  nilai  intensitas  turbulen  di  sisi  luar belokan  cenderung  lebih  besar  dibandingkan  dengan  di  sisi  dalam  belokan  pada  awal  belokan  namun  akan berbaik  pada  akhir  belokan.  Pada  daerah  inlet  distribusi  intensitas  turbulen  tangensial,  radial  dan  vertikal  mengalami penurunanan dengan bertambahnya jarak terhadap dasar. Kecuali ntensitas turbulen vertikal di inner region (z/h < 0.2) yang mencapai minimum di dekat dasar.
Dengan  bertambahnya  sudut  belokan  distribusi  intensitas  turbulen  juga  mengalami  perubahan.  Distribusi  intensitas turbulen  vertikal  berbanding  lurus  terhadap  kedalaman  aliran  dan  mencapai  minimum  di  dekat  dasar.  Distribusi  intensitas
0 0.2 0.4 0.6 0.8 1 0 1 2 3 4 5 z/h C0 R105 R115 R125 R135 R145 Nezu (1977) 0 1 2 3 4 5 C0 R105
R115
R125
R135
R145 Nezu (1977) 0 1 2 3 4 5 C0 R105 R115 R125
R135 R145
Nezu (1977) (a) (b) (c) D 1 = 2.01;  1 = 0.65 D 2 = 1.39;  2 = 0.65 D 3 = 1.15;  3 = 0.65  u v 2 ' θ  u v r 2 '  u v z 2 ' 0 0.2 0.4 0.6 0.8 1 0 1 2 3 4 5 z/h C120 R105 R115 R125 R135 R145 Nezu (1977) 0 1 2 3 4 5 C120 R105 R115
R125
R135
R145
Nezu (1977) 0 1 2 3 4 5 C120 R105 R115 R125 R135
R145
Nezu (1977) (a) (b) (c) D 1 = 2.01;  1 = 0.65 D 2 = 1.39;  2 = 0.65 D 3 = 1.15;  3 = 0.65  u v 2 ' θ  u v r 2 '  u v z 2 '
turbulen radial di daerah inner region (z/h < 0.2) berbanding lurus terhadap kedalaman aliran. Namun di daerah outer region (z/h > 0.2), intensitas turbulen radial mengalami penurunan dengan bertambahnya jarak terhadap dasar. Sedangkan distribusi intensitas turbulen tangensial menunjukkan fenomena sebaliknya.
Selanjutnya pada daerah outlet, distribusi intensitas turbulen tangensial dan vertikal tidak berubah secara signifikan kecuali distribusi  intensitas  turbulen  radial  di  daerah inner  region yang  mengalami  nilai  maksimal  di  dekat  dasar.  Secara  umum persamaan  eksponensial    yang  diusulkan  oleh  Nezu  (1977)  untuk  menggambarkan  distribusi  vertikal  intensitas turbulen  hanya  berlaku  di  daerah  inlet  sedangkan  untuk  belokan  saluran  distribusi  vertikal  intensitas  turbulen  sudah  tidak mengikuti persamaan Nezu (1977).

## 5. UCAPAN TERIMA KASIH
Penulis  menyampaikan  terima  kasih  kepada  Kepala  Laboratorium  Hidraulika  JTSL  FT  UGM,  atas kerjasama  dalam  penggunaan  ADV  dan  Anton  Ariyanto  serta  Bayu  Nugroho  yang  membantu  selama pengambilan data.

## 6. DAFTAR PUSTAKA
[1] Rozovskii, I. L., 1957, “Flow of water in bends of open channels.” Ac. Sc. Ukr. SSR, Isr. Progr. Sc. Transl., Jerusalem, Israel.
[2]  Blanckaert,  K.  and  Graf,  W.H.,  2001,  “Mean  Flow  and  Turbulence  in  Open  Channel  Bend,” J.  Hydraulic Engineering , 127(10): 835-847.
[3] Anwar, H. O. (1986). „„Turbulent structure in a river bed.‟‟ J. Hydraulic Engineering , 112(8), 657–669.
[4]  Odgaard,  A.  J.,  and  Bergs,  M.  A.  (1988).  „„Flow  processes  in  a  curved  alluvial  channel.‟‟ Water  Resour. Res. , 24(1), 45–56.
[5] Nezu, I., 1977, “Turbulent Structure in Open Channel Flow”. PhD Thesis, Kyoto University, Kyoto .
[6] Song, T. and Graf, W.H., 1996, "Velocity and Turbulence Distribution in Unsteady Open-Channel Flow" , J. Hydraulic Engineering , 122(3): 141-154.
[7] Graf, W.H., 1998, " Fluvial Hydraulics " Published by John Wiley & Son Ltd, West Sussex, UK
[8]  Kironoto,  B.A.  and  Graf,  W.H.,  1994,  "Turbulence  Characterictics  in  Rough  Uniform  Open-channel Flow" , Prociding Instn. Civil Engrs Wat., Marit. & Energy ,  106: 333-344.