## PENENTUAN ENERGI DAN FINESSE DARI RESONANSI WHISPERING GALERY MODE DALAM MICROSPEHRE

## Zakarias Seba Ngara
Jurusan Fisika, Fakultas Sains dan Teknik, Universitas Nusa Cendana, Jl. Adisucipto Penfui, Kupang, Nusa Tenggara Timur, Indonesia Email: zakariasngara@staf.undana.ac.id

## Abstrak
Kajian ini menyajikan penentuan energi WGM, faktor kualitas (faktor-Q) dan finese dari spektrum resonansi whispering gallery mode (WGM) dalam mikrospehere F8tpy. Dalam penelitian ini, data yang digunakan data sekunder yang diambil disertasi dan beberapa jurnal terkait. Spekrum WGM dalam  microsphere  sebagai  data  sekunder  utama  diambil  referensi  (3).  Sedangkan  perumusan energi WGM antara transversal listrik (TE) dan transversal (TM) didasarkan pada referensi (6). Berdasarkan  analisis  spektrum  WGM  dalam  microsphere  F8tpy  dengan  diameter  (d)  4.53  µm, energi  WGM  rata-rata  dan  faktor-Q  (Q-factor)  masing-masing  adalah  2,48  eV  dan  264.2. Sedangkan nilai finesse adalah 5,28. Energi WGM sebanding lurus dengan nilai momentum sudut. Untuk  faktor-Q,  semakin  besar  diameter  mikrosphere  F8tpy,  semakin  tinggi  nilai  faktor-Q  dari microsphere F8tpy. Ini berarti bahwa semakin tinggi kinerja dan efisien mikropshere F8tpy ketika material tersebut digunakan sebagai material aktif dalam piranti sensor, laser dan piranti-piranti photonik  lainnya.  Hasil-hasil  penelitian  ini  menunjukkan  bahwa  mikrosphere  F8tpy  berpotensi digunakan sebagai material aktif dalam mikrodivais optik.
Kata kunci : Energi; WGM, Faktor-Q; Finnese; Mikrosphere

## Abstract
( Title: The Determination Of Energy And Finesse Of Whispering Gallery Mode Resonance In The Microsphere ). This study presents the determination of WGM energy, Q-factor and finesse of whispering  gallery  mode  (WGM)  spectrum  in  the  F8tpy  microsphere.   In  this  research, the  used datas are secondary datas which were taken from dissertation and several related papers. The WGM spectrum  in  the  microsphere  as  the  main  secondary  data  was  derived  from  ref.3.  Whereas  the formulae to find WGM energy between transversal electric (TE) and transversal magnetic (TM) was realized from ref.6.  Based on the analysis of WGM spectrum in the F8tpy microsphere with diameter (d) of 4.54 µm, the average WGM energy and Q-factor are 2.48eV and 264.2, respectively. Whereas the finesse value is 5.28. The WGM Energy is linear proportional to the angular momentum number. For  Q-factor,  the  bigger  the  diameter  of  F8tpy  microsphere,  the  higher  the  Q-factor  of  F8tpy microspehere. This means that the higher performance and efficiency of F8tpy microspehere when it was used as an active material in the device of laser, sensor, and other photonic devices. These research results display that F8tpy microsphere has potential to be used as an active material in the optical microdevices.
Key words : Energy;  WGM; Q-factor; Finnese; Micropshere

## Pendahuluan
Sejak  ditemukan  peristiwa  resonansi whispering  galleri  mode  (WGM)  pertama  kali oleh  Lord Rayleigh in 1910[1,2], kajian-kajian peristiwa  resonansi  WGM  dalam  berbagai microresopnator dan aplikasinya telah berkembang pesat [3]. Lord Rayleigh menginvestigasi  bagaimana  gelombang  bunyi merambat  secara  efisien  sepanjang  dinding bagian dalam gereja katedral santo Paul di kota London.  Dia  menjelaskan  bahwa  gelombang bunyi  hanya  merambat  bagian  dalam  dari dinding  kuba  pada  permukaan  kuba  yang berbentuk  melengkung.  Hasil-hasil  kajiannya telah dipublikasikan sebagai problem WGM[1,4]. Resoannsi WGM merupakan suatu meknisme  untuk  mengurung  ( confinement ) cahaya  dalam  miroresonator  ketika  cahaya merambat sepanjang keliling dari microresonator  melalui  proses  pemantulan internal total ( total internal reflection )[5]. Saat ini, kajian peristwa resonansi WGM dalam berbagai bentuk geometri microresonantor  optik  dari  material-material organik  dan  aplikasinya  dalam  berbagai kehidupan  manusia  telah  berkembang  pesat. Jika  sebuah  mikroresonator  optik  dengan bentuk geometeri seperti mikrosphere, persegi, persegi  panjang,  selinder,  heksagonal,  cincing, mikrodisk, dan lain-lain dapat mendemostrasikan  WGM,  mikroresonator- mikroresonator tersebut memiliki aplikasi yang luas dalam berbagai kehidupan manusia dengan faktor  kualitas  ( quality  factor , Q-factor )  yang tinggi  dan  mode  volume  yang  kecil[6].  Sejauh ini, peristiwa resonansi WGM telah diaplikasikan pada cavity quantum electrodynamics (QED)[7],  mikrolaser[8,9] sensor[2,10–12], optik nonlinear[13,14], komunikasi optik [14] dan piranti-piranti optik lainnya.
Dalam  kajian  ini,  peristiwa  resonansi WGM  didemonstrasikan  dalam  mikrosphere dari  material  polimer  besar  ( large  polymer ) yang  mengandung  fluorene-terpiridine,  yaitu poly[(9,9’-dioctyl-9H-fluoren-2,7-yl)-5,5’- (2,2’:6’,2”-terpyridine (F8tpy). Pemilihan
F8tpy  ini  karena  mengandung  polyfluorene (PF)  yang  memencarkan  warna  emisi  biru  dan terpyridine  (tpy)  yang  memiliki  tiga  atom nitrogen yang memungkinkan polimer besar ini dapat  bereaksi  dengan  logam  [3,15].  Material polimer  F8tpy  memiliki  struktur  amorphous sehingga diharapkan dalam aggregasi
partikelnya ( self-assembly ) membentuk mikrosphere  sehingga  peristiwa  resonansi WGM  dapat  diamati.    Berdasarkan  spektrum WGM suatu material, beberapa parameter dapat ditentukan  seperti  bilangan  momentum  sudut, indeks  bias,  factor- Q ,  Finesse,  energi  WGM antara  transversal  listrik  (TE)  dan  transversal magnetik (TM), dan lain-lain. Oleh karena itu, tujuan  penelitian  ini  adalah  kajian  kelayakan microsphere F8tpy sebagai material aktif dalam mikrodevais  optik  melalui  penentuan  energi WGM, factor-Q, dan finesse.
Agregasi F8tpy dalam bentuk mikrosphere  menghasilkan  nilai  energi  WGM, faktor-Q  dan  finesse  masing-masing  adalah 2,48 eV, 264,2 dan 5,28. Hasil-hasil penelitian ini  menunjukkan  bahwa  mikrosphere  F8tpy berpotensi  sebagai  material  aktif  dalam mikrodivais optik.

## Dasar Teori Polimer F8tpy dan WGM
Dalam kajian ini, polimer besar ( makromolekul ) yang dipilih untuk menampilkan  resonansi  WGM  adalah  F8tpy dengan  struktur  molekulnya  seperti  yang ditunjukkan  pada  Gambar  1[3,15,16].  F8tpy mengandung PF dan tpy. PF ini  memancarkan warna emisi biru. Sedangkan tpy memiliki tiga atom nitrogen yang memungkinkan polymer ini dapat  bereaksi  dengan  logam  [15]  dan  atau dapat  diprotonasi  menggunakan  asam[16]. Selain  itu,  pemilihan  F8tpy  karena  F8tpy memiliki  struktur  amorphous[3]  sehingga diharapkan dalam aggregasi partikelnya membentuk mikroresonator berbentuk mikrosphere  dan peristiwa  resonansi  WGM dapat  diamati.  WGM  merupakan  suatu meknisme  untuk  mengurung  cahaya  dalam mikroresonator ketika cahaya merambat sepanjang  keliling  dari  microresonator  melalui proses pemantulan internal total ( total internal reflection )[5].  Ada  beberapa  bentuk  geomteri mikroresonator seperti mikropshere, mikrodisk, hexagonal,  dan  lain-lain.  Dalam  mikrosphere, cahaya terjebak ( trapped ) oleh pemantulan total di permukaan mikrosphere[9]. Pemantulan total dapat  terjadi  a)  jika  sudut  datang  lebih  besar dari  sudut  kritis,  dan  b)  sinar  datang  dari medium  berindeks  bias  besar  ke  medium berindeks  bias  kecil.  Untuk  mikroresonator yang  berbentuk  mikrosphere,  persamaan  dasar yang  dipenuhi  untuk mendemonstrasikan WGM disajikan dalam Pers.(1), yaitu  [5,15]

 l d  (1)
dengan d , η , l , dan ( λ )  masing-masing  adalah diameter  mikrosphere,  indeks  bias,  bilangan momentum sudut, dan panjang gelombang.
Berdasarkan  Pers.(1),  resonansi  WGM bergantung pada diameter mikrosphere, indeks bias  dan  panjang  gelombang  resonansi. Semakin  besar  diameter  suatu  mikrosphere, semakin tinggi pengurungan cahaya dan jumlah Mode  TE  dan  TM  semakin  banyak  serta tampilan  spektrum  WGM  semakin  baik  dan jelas.  Akibatnya  semakin  tinggi  nilai  factor- Q . Perubahan  panjang gelombang  resonansi sebagai  akibat  perubahan  indeks  bias  medium berguna untuk penerapan WGM sebagai sensor, laser,  dan  lain-lain.  Tantangan  terbesar  dalam penelitian  peristiwa  WGM  adalah  sulitnya memperoleh bentuk geometeri dari microresonator  yang  baik  dan  permukaannya yang  halus  [5].  Oleh  karena  itu,  metode  untuk memperoleh  aggregasi  partikel  ( self-assembly ) memiliki  pengaruh  yang  signifikan  untuk mendapatkan  resonansi  WGM  yang  baik dengan faktor- Q yang tinggi. Bentuk geometeri dan  ukuran  mikcroresonantor  merupakan  dua parameter utama yang mempengaruhi spektrum WGM [17,18] ketika bentuk geometrinya bagus ( well-defined ) dan permukaannya halus, microresonator  akan  menghasilkan  profil spektrum  WGM  yang  baik,  faktor- Q yang tinggi  dan  daya  energi  ambangnya  ( threshold energy power ) rendah
Ada  beberapa  parameter  yang  diperoleh berdasarkan
spektrum WGM suatu microresonator,  antara  lain  faktor- Q , Free spectral  rang e  (FSR),  indeks  bias,  finesse, energi  ambang  ( threshold  energy ),  Energi WGM,  dan  lain-lain.  Pada  dasarnya,  spektrum WGM  terdiri  atas  mode  TE  dan  TM  seperti yang dtunjukkan pada Gambar 2 [3]. Intensitas puncak  TE  lebih  tinggi  daripada  intensitas puncak  TM  karena  mode  TE  memiliki  mode volume  yang  lebih  kecil  dibandingkan  dengan mode TM.
Gambar 1 Struktur molekul F8tpy [3]

## Faktor- Q
Faktor- Q merupakan ukuran kemampuan sebuah  mikroresonator  untuk  menyimpan energi  dalam  mikroresonator[4,19].  Ini  berarti bahwa  faktor- Q yang  tinggi  menyajikan pengukuran  kehilangan  optik  yang  rendah melalaui  pengurungan  cahaya  yang  efisien dalam  mikroresonator. Oleh karena itu, faktor- Q adalah faktor yang menjelaskan mikrocresonator  laser  [20] di  mana  semakin tinggi  nilai  factor- Q ,    semakin  tinggi pengurungan cahaya dalam mikroresonator atau semakin kecilnya kehilangan energi.
Berdasarkan Gambar 2[3], faktor- Q didefinisikan  sebagai perbandingan  antara panjang  gelombang  resonansi  dengan  lebar puncak TE (∆λ) seperti yang dinyatakan dalam
Pers.(2), yaitu
    Q (2)
Berdasarkan  Pers.(2),  nilai  tertinggi  dari Q bersesuaian dengan dengan lebar terkecil dari puncak TE.

## Gambar 2.  TE and TM modes in WGM
resonance spectrum [3]
Waktu paruh ( life time ) photon Waktu  paruh  ( lifetime , τ )  sebuah  photon adalah  waktu  yang  diperlukan  oleh  sebuah photon  cahaya  untuk  meluruhkan  energinya sebesar 1/ e dari nilai awalnya. Waktu paruh ini didefinisikan  sebagai  perbandingan  antara faktor- Q dengan  frekuensi  sudut  ( ω ).  Secara matematis, dapat ditulis [1,21]
  Q  (3)
Berdasarkan  Pers.(3),  semakin  besar faktor-Q,  semakin  besar  waktu  paruh.  Waktu bolak-balik ( round- trip time , τ r ) sebuah photon
Fluorene Terpyridine
sebagai fungsi  dari  diameter  mikrosphere diberikan dalam Pers.(4), yaitu
c d r    (4)
Dengan  menggabungkan  Pers.(3)  dan Pers.(4), diperoleh nilai faktor-Q sebagai fungsi diameter  mikropsphere,  indeks  bias  dan panjang gelombang resonansi, yaitu [3]
   d
Q 2 2  (5)
dengan demikian, semakin besar nilai diameter suatu microsphere, semakin besar nilai faktor-Q dan waktu hidupnya.

## Free spectral range (FSR)
Spektrum  WGM  dicirikan  oleh  adanya polarisasi  mode  TE  dan  TM.  Polarisasi  mode TE  terjadi  ketika  medan  listrik  dan  medan magnet  tegak  lurus  dan  sejajar  terhadap permukaan  mikrosphere.  Sedangkan  polarisasi mode  TM  terjadi  ketika  medan  listrik  dan medan magnet sejajar dan tegak lurus terhadap permukaan mikrosphere[22]. Nilai FSR didefinisikan sebagai jarak antara dua mode TE atau  TM  yang  berturutan  seperti  yang ditunjukkan pada Gambar 2. Nilai FSR sebagai fungsi panjang gelombang, diameter mikrosphere  dan  indeksi  bias  disajikan  dalam Pers.(6), yaitu
d dl d FSR    2   (6)
Finesse Finesse sebuah mikroresonator optik merupakan  perbandingan  antara  FSR  dengan lebar puncak mode TE atau TM[23,24]. Secara matematis, dapat ditulis
   FSR
F (7)
Pers.(6) dengan sedikit modifikasi dan dimasukkan ke Pers.(7), diperoleh
d F      2 (8)
Pers.(1)  dan  Pers.(2)  dimasukkan  ke  Pers.(8), diperoleh  nilai  finesse  sebagai  fungsi  dari faktor- Q dan momentum sudut ( l ), yaitu
l Q F  (9)
dengan     Q dan   d l  .
Dengan  demikian,  finesse  menyajikan kuantitas  kehilangan  cahaya  dan  efisiensi penyimpanan energi dalam mikroresonator.

## Energi WGM
Kebergantungan  energi  WGM  pada mode  TE  dan  TM  adalah  meningkat  dengan mengecilnya  mode  ruang  TE  dan  TM. Kebergantungan  energi  WGM  pada  mode  TE dan TM adalah cukup sulit untuk diinterpretasikan  karena  spektrum  WGM mengandunng  sejumlah  mode  TE  dan  TM. Energi  WGM  ( E l )  sebagai  sebagai  fungsi bilangan  momentum  sudut,  indeks  bias  dan diameter mikroresonator dapat ditulis [6]
d hcl E l   (10)
dengan h , dan c masing-masing adalah tetapan plank  dan  kecepatan  cahaya  dalam  ruang hampa.
Berdasarkan Pers.(10), Energi WGM suatu mikroresonator  berbanding  terbalik  dengan indeks  biasnya.  Indeks  bias  ( η )  suatu  material berkaitan  dengan  kemampuan  suatu  medium untuk  membiaskan  cahaya  dalam  medium tersebut.  Secara  eksperimen,  nilai  indeks  bias suatu  material  dapat  diukur  secara  langsung menggunakan spektroskopi elipsometri ( ellipsometry spectroscopy ). Hal yang menarik adalah,  indeks  bias  suatu  material  juga  dapat ditentukan dari analisis spektrum WGM dengan menggunakan Pers.(11), yaitu[3,15]
l d   1 1   (11)
Dengan  membuat  grafik  antara λ -1 dan l ,  nilai indeks bias dapat ditentukan, yaitu
ad   1  (12)
dengan a adalah gradien grafik dari λ -1 terhadap l .

## Metode penelitian
Dalam  kajian  ini,  data-data  yang digunakan  adalah  data  sekunder  seperti spektrum  WGM  dan  mikrosphere  dari  F8tpy. Parameter utama yang ditentukan adalah energi WGM (Pers.(10), faktor- Q (Pers.(2) dan  Finese pada Pers.(9).

## Hasil dan Pembahasan
Dalam dasar teori telah dijelaskan bahwa pemilihan  F8tpy  karena  F8tpy  memiliki
struktur amorpus sehingga agregasi partikelnya membentuk mikrospehere yang memungkinkan peristiwa WGM dapat diamati dalam mikrosphere F8tpy. Selan itu, F8tpy memancarkan  warna  biru  dan  mengandung atom nitrogen yang memungkinkan F8tpy dapat direaksikan dengan logam atau dapat diprotronasi  menggunakan  asam.  Mikrosphere F8tpy  difabrikasi  menggunakan  metode  difusi uap ( vapour diffusion method )[3,15]. Gambar 3 menunjukkan spektrum WGM dalam mikrosphere F8tpy dengan puncak TE (bilangan momentum sudut berwarna biru) dan TM  (bilangan  momentum  sudut  berwarna oranye)  [3,15].  Sisipan  ( inset )  pada  Gambar  3 merupakan  mikrosphere  dari  F8tpy  dengan
diameter 4,53 µm. Mikrosphere F8tpy memancarkan  warna  biru  karena  F8tpy mengandung  PF  yang  memancarkan  warna biru.  Spektrum  WGM  ini  dipeoleh  dengan panjang gelombang eksitasi 355 nm.
Berdasarkan    Gambar  3,    sebgian  besar spektrum WGM dari mikrosphere F8tpy  berada dalam jangkauan 370 – 500 nm. Hal ini sesuai dengan  warna emisi  mikrosphere F8tpy, yaitu warna emisi biru. Dalam spektrum WGM F8tpy terlihat  bahwa  intensitas  TE  lebih  tinggi daripada  intensitas  TM  karena  mode  TE memiliki  mode  volume  yang  lebih  kecil dibandingkan  dengan  mode  TM.  Puncak- puncak TE dan TM ini terbentuk karena adanya pemantulan total dalam microsphere[6].
Gambar 3. Spektrum  WGM  dalam mikrosphere F8tpy ( d = 4.53 μm), yang mengandung puncak TE (blue) dan TM (oranye) . Inset pada Gambar 3: microsphere F8tpy dengan d = 4,53 µm [3]
Gambar 4. λ -1 vs momentum sudut ( l )
Gambar  4 diperoleh menggunakan Pers.(11)  dengan  gradien  grafik  ( a )  bernilai  4 x10 -5 m -1 . Dengan  menggunakan Pers.(12) dan nilai gradien grafik serta diameter mikrospehere sebesar 4,53 µm, nilai indeks bias mikrosphere F8tpy adalah 1,76. Nilai ini sesuai dengan hasil
pengukuran langsung menggunakan spektroskopi ellipsometeri sebesar 1,72[3,15].
Dengan  menggunakan  Pers.(10)  dan h = 6,63 x 10 -33 J/K, c = 3x10 8 m/s, η = 1,76 dan d =  4,53  µm,  nilai  energi  WGM  sebagai  fungsi bilangan momentum sudut adalah
l d hcl E l 69 , 49    eV (13) Gambar 5
diperoleh dengan menggunakan  data  Tabel  1  dan  Pers.(13). Berdasarkan  Gambar  5,  Nilai  energi  WGM sebanding lurus dengan momentum sudut. Artinya  semakin  besar  nilai  momentum sudut,  nilai  energi  WGM  juga  semakin  besar. Berdasarkan  Tabel  1,  nilai  rata-rata  energi WGM  adalah  2,48  eV.  Dengan  menggunakan Pers.(4),  Waktu  bolak-balik  ( round-  trip  time , τ r ) sebuah photon dalam mikrosphere dengan d
4E-05x-0.0002 η = 1.76 ad   1  λ -1 vs momentum sudut ( l )
= 4.53 µm  dan  indeks  bias  1,76  adalah  8,34  x 10 -14 sekon.
Tabel 1. Nilai energi WGM berdasarkan nilai momentum sudutnya untuk TE
Gambar 5. Energi WGM vs momentum sudut
( l )
Nilai  faktor- Q dari  F8tpy  sebagai  fungsi diameter  ( d )  mikrosphere  F8tpy  ditunjukkan pada  Gambar  6.  Semakin  besar  nilai d mikrosphere,  semakin  besar  nilai  faktor- Q . Hasil ini sesuai dengan Pers.(5), yaitu faktor- Q sebanding  lurus  dengan  nilai d mikrospshere.
Ada  beberapa  hasil  penelitian  yang  telah dipublikasikan bahwa nilai faktor- Q sebanding eksponensial dengan  nilai d . Perbedaan sedikit hasil penelitian ini dengan penelitian orang lain disebabkan  oleh  tingkat  kehalusan  permukaan mikroresonator yang  diperoleh. Semakin  halus permukaan  sebuah  mikroresonator,  semakin tinggi pengurungan cahaya dalam mikroresonator  sehingga  nilai  faktor- Q nya semakin  besar.  Berdasarkan  Gambar  3  dan
menggunakan  Pers.(2),  nilai  factor-Q  pada panjang  gelombang  502  nm  dengan  nilai momentum  sudut  50  adalah  264,2.  Dengan menggunakan  Pers.(9)  dan  nilai  finnesenya adalah 5,28.
Gambar 6. Faktor- Q vs d

## KESIMPULAN
Sebagai  kesimpulan,  energi  WGM, faktor- Q , dan finesse sebagai respon optik dari mikrospehere  F8tpy  telah  dikaji.  Juga  telah diinvestigasi  nilai  waktu  hidup  photon  dalam mikrospehere  F8tpy.  Dalam  penelitian  ini, energi  WGM  rata-rata  dan  faktor- Q masing- masing adalah 2,48 eV dan 264.2. Energi WGM sebanding lurus dengan nilai momentum sudut. Semakin  besar  diameter  suatu  mikroresonator, semakin tinggi Faktor- Q . Hasil-hasil penelitian ini  menunjukkan  bahwa  mikrospehere  F8tpy dapat  diintegrasikan  sebagai  materialaktif dalam mikrodivais optik

## References
1 He  L,  Ozdemir  SK,  Yang  L.  2013. Whispering  gallery  microcavity  lasers. Laser Photonic Rev. 82 (1): 60.
2 François  A,  Riesen  N,  Ji  H,  V  SA, Monro  TM.  2015.  Polymer  based whispering  gallery  mode  laser  for biosensing  applications  Polymer  based whispering  gallery  mode  laser  for biosensing  applications.  Appl.  Phys. Lett. X. 106 (031104): 1.
3 Ngara ZS. Study on Whispering Gallery Mode  Lasers  of  Self-Assembled Microspheres  of  Polymer-Lanthanide Metal  Hybrids,  Disertasi,  University  of Tsukuba, Japan.
4 Chiasera  A,  Dumeige  Y,  Patrice  F, Ferrari  M,  Jestin Y,  Conti  GN,  Pelli  S, Soria  S,  Righini  GC.  2010.  Spherical whispering-gallery-mode
No Bilangan Momentum sudut Energi WGM (eV) x 10 3 1 43 2,14 2 44 2,19 3 45 2,24 4 46 2,29 5 47 2,34 6 48 2,39 7 49 2,43 8 50 2,48 9 51 2,53 10 52 2,58 11 53 2,63 12 54 2,68 13 55 2,73 14 56 2,78 15 57 2,83
microresonators. Laser Phot. Rev. 4 (3): 457.
5 Tabata K, Braam D, Kushida S, Tong L, Kuwabara  J,  Kanbara  T,  Beckel  A,
Lorke  A,  Yamamoto  Y.  2014.  Self- assembled  conjugated  polymer  spheres as  fluorescent  microresonators.  Sci.
Rep. 4 : 3.
6 Bando  K,  Fujii  H,  Mizuno  K,
Narushima  K,  Miyazaki  A,  Sasaki  F,
Hotta  S,  Yanagi  H.  2018.  Self- Assembled Organic Crystalline Microring  Cavities  with  High  Q- Factors. ChemNanoMat. 4 (9): 936.
7 T.  Aoki,  B.  Dayan,  E.  Wilcut,  W.  P. Bowen, A. S. Parkins, T. J. Kippenberg,
K.  J.  Vahala    and  HJK.  2006. Observation of strong coupling between one atom and a monolithic microresonator. Nature. 443 : 671.
8 Ta  VD,  Caixeiro  S,  Fernandes  FM, Sapienza  R.  2017.  Microsphere  Solid- State Biolasers. Adv. Opt. Mater. 5 : 1.
9 Ta  VD,  Chen  R,  Sun  HD.  2012.  Self- assembled  flexible  microlasers.  Adv. Mater. 24 (10): OP60.
10 Gao M, Wei C, Lin X, Liu Y, Hu F, Zhao YS.  2017.  Controlled  assembly  of organic whispering-gallery-mode microlasers as highly sensitive chemical vapor sensors. Chem. Commun. 53 (21):
3102.
11 Fernandez-bravo  A  et  al.  2018.
Continuous-wave upconverting nanoparticle microlasers. Nat. Nanotechnol. 13 : 572.
12 François  A,  Riesen  N,  Gardner  K, Monro TM, Meldrum A. 2016. Lasing of whispering gallery modes in optofluidic microcapillaries.  Opt.  Express. 24 (12): 12466.
13 Strekalov  D  V,  Marquardt  C,  Matsko AB.  2016.  Nonlinear  and  quantum optics with whispering gallery resonators. J. Opt. 18 : 123002.
14 Ciftci  S,  Mikosch  A,  Haehnle  B, Witczak  Ł,  Kuehne  AJC.  2016.  Silica core / conjugated polymer shell particles via  seeded  Knoevenagel  dispersion polymerization  –  laser  action  in whispering  gallery  mode  resonators  †. Chem. Commun. 52 : 14222.
15 Ngara ZS, Okada D, Oki O, Yamamoto Y.  2019.  Energy  Transfer-Assisted
Whispering  Gallery  Mode  Lasing  in Conjugated  Polymer/Europium  Hybrid Microsphere  Resonators.  Chem.  -  An Asian J. 14 (10): 1637.
16 Ngara  ZS,  Yamamoto  Y.  2019. Modulation  of  Whispering  Galery Modes  from  Fluorescent  Copolymer Microsphere Resonators by protonation/Deprotonation. Chem. Lett. 48 : 607.
17 Venkatakrishnaroa D, Chandrasekar R. 2016.  Engineering  the  Self  ‐  Assembly of DCM Dyes into Whispering ‐ Gallery ‐  Mode  μ  ‐  Hemispheres  and  Fabry  – Pèrot ‐ Type μ ‐ Rods for Visible – NIR (  600  –  875  nm  )  Range  Optical Microcavities. Adv. Opt. Mater. 4 : 112.
18 Zhang  C  et  al.  2015.  Organic  printed photonics:  From  microring  lasers  to integrated circuits. Sci. Adv.
8 (1:e1500257): 1.
19 Reynolds T, Riesen N, Meldrum A, Fan X,  Hall  JMM,  Monro TM,  François A. 2017. Fluorescent and lasing whispering gallery  mode  microresonators  for sensing  applications.  Laser  Photonics Rev. 11 (2): 1.
20 Yu  J,  Cui  Y,  Xu  H,  Yang  Y,  Wang  Z, Chen B, Qian G. 2013. Confinement of pyridinium  hemicyanine  dye  within  an anionic  metal-organic  framework  for two-photon-pumped lasing. Nat.
Commun. 4 (May): 1.
21 Zhang C, Zou C, Yan Y, Wei C, Cui J, Sun  F,  Yao  J,  Zhao  YS.  2013.  Self  ‐ Assembled Organic Crystalline
Microrings  as  Active  Whispering  ‐ Gallery  ‐  Mode  Optical  Resonators. Adv. Opt. Mater. 1 : 357.
22 Duong Ta V, Chen R, Ma L, Jun Ying Y, Dong Sun H. 2013. Whispering gallery mode  microlasers  and  refractive  index sensing  based  on  single  polymer  fiber. Laser Photonics Rev. 7 (1): 133.
23 Mariani  S.  Three-wave  mixing  in semiconductor whispering gallery mode microcavities  To  cite  this  version : Three-wave  mixing  in  semiconductor whispering gallery  mode  microcavities. Paris Diderot University.
24
Ostby, E. P., 2009, Photonic
Whispering-Gallery Resonators in New Environments , Disertasi,