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磁圆二色性

**磁性圓二色性**（英語：Magnetic Circular Dichroism）指材料的電子在強磁場作用下會躍遷到不同激發態。當材料具有磁性圓二色性質，這些激發態對左旋和右旋圓極化光吸收會是不同的。

由 1930 年開始，磁性圓二色性便比不少人研究；當時發展磁光效應在吸收帶外的轉動理論，想把理論延伸到磁性圓二色性，但進展不多；直到 1960 年，開始研究磁性圓二色性的吸收譜，例如：溶液中穩定分子、固體、氣體、不穩定的分子等。才在 1970 年後，磁性圓二色譜儀已廣泛用到科研方面；如卟啉和酞箐等的研究等。

要注意區分圓二色性和磁性圓二色性是不同的，二者的物理機制不同：圓二色性是由於材料分子的螺旋結構造成左和右圓極化光的吸收不同；而磁性圓二色性是由於材料在強磁場下，不同激發態對左，右圓極化光的吸收不同。在儀器要求方面，二者有重疊之處；但圓二色性的儀器一般選在紫外段；而磁性圓二色性選在近紅外 300－2000nm 區段。

磁性圓二色性是能用來觀察電子的基態和激發態的電子結構的光學技術；也是吸收譜儀的一種強有力的補充手段。它可以觀察到普通光吸收譜很難看到的電子躍遷；能研究順磁性和系統中電子對稱性等。

## 參閱

* 線性二色性 (LD)
* 圓二色性 (CD)
* 磁性 chrome-extension://bocbaocobfecmglnmeaeppambideimao/pdf/viewer.html?file=https%3A%2F%2Fwww2.nsysu.edu.tw%2Fphysdemo%2F2012%2FB4%2FB4pic%2F100%25E5%25B9%25B4%25E7%25A3%2581%25E6%2580%25A7%25E8%2588%2587%25E7%25A3%2581%25E6%2587%25B8%25E6%25B5%25AE-%25E6%25BC%2594%25E7%25A4%25BA%25E7%259C%258B%25E6%259D%25BF.pdf

## 參考文獻
磁场密度

**磁感應強度**也被稱為**磁通量密度**或**磁通密度**，是一個表示貫穿一個標準面積的磁通量的物理量，其符號是 $B$ 。其國際單位制導出單位為特斯拉（T）；在高斯單位制中，單位為高斯（G 或 Gs）。

此物理量也常被稱為**磁場**，例如在核磁共振、磁振造影等領域，此命名歧異參見磁場。

## 定義

在電磁學中，磁感應強度等於一根長 $l$ ，電流大小為 $I$ 的導體，在一個磁場中所受的力 $F$ 大小，與 「 $I$ 及 $l$ 的乘積」之比值，其中電流必須與磁場線垂直：

　
: $B={\frac {F}{I\cdot l}}$

　
: ${\vec {B}}=\mu \cdot {\vec {H}}$

在這裡

　
: ${\vec {H}}$ 是磁場強度，

　
: $\mu $ 是磁導率。

 ${\vec {B}}$ 是一個矢量，它的指向與磁力線的方向相同。

按照國際單位制磁感應強度的單位是特斯拉，其符號為 T：

　
: $\left[B\right]=1\,{\mathrm {N}  \over \mathrm {Am} }=1\,{\mathrm {Nm}  \over \mathrm {Am^{2}} }=1\,{\mathrm {J}  \over \mathrm {Am^{2}} }=1\,{\mathrm {Ws}  \over \mathrm {Am^{2}} }=1\,{\mathrm {Vs}  \over \mathrm {m^{2}} }=1\,\mathrm {T} $

磁感應強度還有一個過時的單位：高斯，其符號為 G：1 T = 10000 G。這個符號在技術設施中還廣泛使用。

電流強度為 $I$ 、圈數為 $N$ 、長度為 $l$ 、磁導率為 $\mu $ 的線圈的磁感應強度為：

　
: $B=\mu \cdot {\frac {N}{l}}\cdot I$

磁感應強度與磁通量之間的關係是：

　
: ${\Phi }=\int {\vec {B}}\cdot {\rm {{}d{\vec {A}}}}$

至今為止沒有觀察到任何磁單極，也就是說所有的磁力線均是封閉的。這個現象可以用以下這個公式來表達出來：

　
: $\oint {\vec {B}}\cdot {\rm {{}d{\vec {A}}=0}}$

使用霍爾效應傳感器可以測量一個磁場的磁感應強度。

## 相關條目

* 磁場
* 馬克士威方程組

## 參考資料
磁场常数

**真空磁導率**（ $\mu _{0}$ ），又稱**磁場常數**、**磁常數**、**自由空間磁導率**或**磁常數**是一物理常數，指真空中的磁導率。實驗測得這個數值是一個普適的常數，聯繫著力學和電磁學的測量。真空磁導率是由運動中的帶電粒子或電流產生磁場的公式中產生，也出現在其他真空中產生磁場的公式中，在 2006 年國際單位制中，其數值為

在 2019 年新國際單位製中，真空磁導率不是確定值。它的 CODATA 2019 推薦值是

　
: $\mu _{0}\approx 1.25663706212(19)\times 10^{-6}\,{\textrm {H}}\cdot {\textrm {m}}^{-1}$

真空磁導率是一個常數，也可以定義為一個基礎的不變量，是真空中馬克士威方程組中出現的常數之一。在古典力學中，自由空間是電磁理論中的一個概念，對應理論上完美的真空，有時稱為「自由空間真空」或「古典真空」：

在真空中，磁場常數是磁感應強度和磁場強度的比率：

真空磁導率 $\mu _{0}$ 和真空電容率 $\varepsilon _{0}$ 以及光速的關係為 $c^{2}\varepsilon _{0}\mu _{0}=1$ 。

## 由電流單位安培定義真空磁導率

安培是若兩條無限長的平行導線，截面積可忽略，在真空中距離一公尺遠，若兩者都流相同大小的等電流，且每公尺導線的受力為 2×10−7 牛頓時，導線上電流的大小。

上述的定義是 1948 年定義，其影響是將真空磁導率定為 4π×10−7 H\*m-1。進一步的描述如下：

二條細長的、直的、靜止的平行導線，在自由空間中距離為 _r_，上面帶有 _I_ 的電流，彼此之間會產生作用力。依安培定律，單位長度下的受力為

　
: $|{\boldsymbol {F}}_{m}|={\mu _{0} \over 2\pi }{|{\boldsymbol {I}}|^{2} \over |{\boldsymbol {r}}|}.$

因為安培的定義，因此導線距離 1 公尺時，其電流為 1 安培，兩者之間的單位長度受力為 2×10−7 N\*m-1。可以定義
真空磁導率 _μ_0 的值為

　
: $\mu _{0}=4\pi \times 10^{-7}({\rm {{N/A^{2}})\approx 1.2566370614\cdots \times 10^{-6}({\rm {{N/A^{2}})}}}}$

## 用語

在歷史上，_μ_0 有許多不同的名稱，例如在 1987 年的 IUPAP 紅色書中，此常數稱為 permeability of vacuum（真空磁導率）。另一個較少用的用語為 magnetic permittivity of vacuum、
vacuum permeability（真空磁導率）及衍生的 permeability of free space（自由空間磁導率）仍然廣為使用，不過標準組織已改用 magnetic constant（磁常數）來稱 _μ_0，不過舊的詞仍然列在同義詞的部份。

標準組織選擇名稱為磁常數的原因是避免使用真空及磁導率，兩者都有其物理意義。更改名稱後可以讓 _μ_0 更像一個定義出來的數值，而不是實驗量測的結果。

## 單位系統及曾定義過的 _μ_0 數值

以原理上來看，有好多種定義電磁物理量及單位系統的方程式系統。自 19 世紀末，電流單位的定義就和質量、長度、時間的定義，以及安培力定律有關。不過準確的作法自從形成後．因為量測方式及想法的進步，已變更了好幾次。
有關電流單位，以及如何找出相關一組電磁方程式的問題相當複雜，簡單來說，選擇 _μ_0 為目前使用數值的原因如下：

安培力定律說明一個由實驗產生的結果，二條直的靜止平行導線，距離 _r_，兩者都有電流 _I_ 流過，若放在真空中，其單位長度上的受力為

　
: : $F_{\mathrm {m} }\propto {\frac {I^{2}}{r}}.\;$

若將比例常數寫為 _k_m，可得到

　
: : $F_{\mathrm {m} }=k_{\mathrm {m} }{\frac {I^{2}}{r}}.\;$

為了設置相關的方程式組，需要定義 _k_m 的和其他常數的關係，而為了定義電流單位，需要定義 _k_m 的數值。

在 1800 年代末期定義的 CGS 電磁單位制（EMU），_k_m 設定為一自然數 2，其距離單位為公分、力的單位為達因、以此式定義的電流單位為絕對安培（abampere）或必歐（biot）。而電磁學家及工程師用的實用單位安培，則是絕對安培的 1/10。

在有理化的 MKS 制（或稱為 MKSA 制）中，_k_m 寫成 _μ_0/2π，其中 _μ_0 為單位系統相關的常數，稱為磁常數。_μ_0 的數值設定為使 MKSA 制的電流單位等於 CGS 電磁單位制（EMU）中用到的安培。

以上提到二個單位系統．在歷史上曾有一段時間有多種不同的電磁單位系統同時使用，特別是科學家和工程師使用的系統不同：科學家會依研究物理理論的不同，在三種單位系統中選擇一個使用，而工程師又在實驗時使用第四種單位系統。1948 年時國際標準組織決定使用 MKSA 制，也使用其電磁學的單位，因此在國際標準制中只有一種單位系統描述電磁相關的現象。

安培定律描述的是真實世界的物理現象，但 _k_m 的形式及 _μ_0 的數值完全是由由各參與國代表組織的國際組織決定的。_μ_0 是量測系統的常數，不是一個可以測量的物理常數。因此此數值也沒有描述任何和真空有關的特性。這也是國際標準組織選擇用磁常數來作為 _μ_0 的名稱，而不使用和其他物理量有關的名稱。

## 在電磁學中的重要性

磁常數 _μ_0 出現在描述電場、磁場及電磁波性質．以及和產生源關係的馬克士威方程組中，尤其是其中有磁導率及磁化強度的方程式中，例如由 _B_ 場定義 _H_ 場的方程式。在介質中，兩者有以下的關係：

　
: ${\boldsymbol {H}}={{\boldsymbol {B}} \over \mu _{0}}-{\boldsymbol {M}},$

其中 _M_ 為磁化強度，在真空中，_M_ 為零。

在國際單位制中，真空中光速的 _c_0 和磁常數及真空電容率有關，其定義如下：

　
: $c_{0}={1 \over {\sqrt {\mu _{0}\varepsilon _{0}}}}.$

以上關係可以由在真空中的馬克士威方程組推導而來，不過 BIPM 及 NIST 將上述關係式視為是 ε0 的定義，以 c0 及 μ0 的數值來定義，而不是依馬克士威方程式有效性有關的推導結果。

## 相關條目

* 自由空間阻抗
* 電磁波方程式
* 電磁場的數學表述
* 國際單位制基本單位的重新定義

## 參考資料
磁场的高斯定律

: 在這篇文章內，向量與純量分別用粗體與斜體顯示。例如，位置向量通常用 $\mathbf {r} \,\!$ 表示；而其大小則用 $r\,\!$ 來表示。

在電磁學裏，**高斯磁定律**闡明，磁場（B 場）的散度等於零。因此，磁場是一個螺線向量場。從這事實，可以推斷磁單極子不存在。磁的基本實體是磁偶極子，而不是磁荷。當然，假若將來科學家發現有磁單極子存在，那麼，這定律就必須做適當的修改，如稍後論述。高斯磁定律是因德國物理學者卡爾・高斯而命名。

在物理學界，很多學者使用「高斯磁定律」來指稱這定律，但並不是每一位學者都採用這名字。有些作者稱它為「自由磁單極子缺失」，或明確地表示這定律沒有取名字。還有些作者稱此定律為「橫向性要求」，因為在真空中或線性介質中傳播的電磁波必須是橫波。

## 理論方程式形式

高斯磁定律的方程式可以寫為兩種形式：微分形式和積分形式。根據散度定理，這兩種形式為等價的。

高斯磁定律的微分形式為

　
: $\nabla \cdot \mathbf {B} =0\,\!$ ；

其中， $\mathbf {B} \,\!$ 是磁感應強度。

這是馬克士威方程組中的一個方程式。

高斯磁定律的積分形式為

　
:

$$
\oiint $ ${\mathbb {S} }$ $\mathbf {B} \cdot {\rm {d}}\mathbf {s} =0
$$

其中， $\mathbb {S} \,\!$ 是一個閉曲面， $\mathrm {d} \mathbf {s} \,\!$ 是微小面積分（請參閱曲面積分）。

這方程式的左手邊項目，稱為通過閉曲面的淨磁通量。高斯磁定律闡明這淨磁通量永遠等於零。

## 磁向量勢

根據亥姆霍茲分解（Helmholtz decomposition），因為磁場的散度等於零，必定存在有向量場 $\mathbf {A} \,\!$ 滿足條件

　
: $\mathbf {B} =\nabla \times \mathbf {A} \,\!$ 。

這向量場 $\mathbf {A} \,\!$ 稱為**磁向量勢**。

請注意並不是只有一個向量場 $\mathbf {A} \,\!$ 滿足這條件。實際上，有無限多個解答。應用一項向量恆等式，

　
: $\nabla \times (\nabla \phi )=0\,\!$ ，

給予任意函數 $\phi \,\!$ ，那麼， $\mathbb {A} =\mathbf {A} +\nabla \phi \,\!$ 也是一個解答。磁向量勢的這種特性，稱為規範自由。

## 磁場線

磁場，就像任何向量場，可以用場線來描繪其軌跡。磁場線是一組曲線，其方向對應於磁場的方向，其面密度與磁場的大小成正比。因為磁場的散度等於零，磁場線沒有初始點，也沒有終結點。磁場線或者形成一個閉迴圈，或者兩個端點都延伸至無窮遠。

## 磁單極子

假若，有科學家發現磁單極子存在於宇宙，則高斯磁定律不正確，必須修正。磁場的散度會與磁荷密度 $\rho _{m}\,\!$ 成正比：

　
: $\nabla \cdot \mathbf {B} =\mu _{0}\rho _{m}\,\!$ 。

其中， $\mu _{0}\,\!$ 是磁常數。

## 必歐 - 沙伐定律

從必歐 - 沙伐定律，可以推導出高斯磁定律。必歐 - 沙伐定律闡明，設定電流密度 $\mathbf {J} (\mathbf {r} ')\,\!$ ，則磁場為

　
: $\mathbf {B} (\mathbf {r} )={\frac {\mu _{0}}{4\pi }}\int _{\mathbb {V} '}d^{3}r'\mathbf {J} (\mathbf {r} ')\times {\frac {\mathbf {r} -\mathbf {r} '}{|\mathbf {r} -\mathbf {r} '|^{3}}}\,\!$ ；

其中， $\mathbf {r} '\,\!$ 是源位置， $\mathbf {r} \,\!$ 是場位置， $\mathbb {V} '\,\!$ 是積分的體積， $d^{3}r'\,\!$ 是微小體積元素。

應用一項向量恆等式，

　
: ${\frac {\mathbf {r} -\mathbf {r} '}{|\mathbf {r} -\mathbf {r} '|^{3}}}=-\nabla \left({\frac {1}{|\mathbf {r} -\mathbf {r} '|}}\right)\,\!$ ，

將這恆等式帶入必歐 - 沙伐方程式。由於梯度只作用於無單撇號的坐標，可以移到積分外，改為旋度：

　
: $\mathbf {B} (\mathbf {r} )={\frac {\mu _{0}}{4\pi }}\nabla \times \int _{\mathbb {V} '}d^{3}r'{\frac {\mathbf {J} (\mathbf {r} ')}{|\mathbf {r} -\mathbf {r} '|}}\,\!$ 。

應用一項向量恆等式，

　
: $\nabla \cdot (\nabla \times \mathbf {A} )=0\,\!$ 。

所以，高斯磁定律成立：

　
: $\nabla \cdot \mathbf {B} =0\,\!$ 。

## 參閱

* 磁矩
* 安培力定律
* 必歐 - 沙伐定律
* 電磁場的數學表述

## 參考文獻
磁场观察膜

**磁場觀察膜**（Magnetic field viewing film）是一種用於觀察靜止的或者變化較為緩慢的磁場的薄膜。它能顯示磁場（磁力線）的位置和方向。它是具有易變形的半透明性質的薄片結構。當磁力線平行於此薄膜表面時呈現白色，當磁力線垂直於此薄膜表面時呈現黑色。當將此薄膜置於一個磁極上時，因磁力線垂直於薄膜表面，大部分區域呈現黑色。如果兩個方形磁體吸附在一起，並排放置，且極性在同側面相反，此時可觀察到磁極的地方呈現黑色，兩極中間可觀察到一條很細的白線。通常見到的磁場觀察薄膜在未置入磁場時呈現綠色，也有其他顏色的磁場觀察薄膜。

## 參見

* 磁鐵畫板
* 鐵磁流體
磁域

**磁疇**是鐵磁質的基本組成部分；材料內部擁有均一磁化強度的區域；鐵磁質的原子磁矩主要由原子中電子自旋決定；在各磁疇中，原子磁矩的排列各有相互平行的自發傾向，磁矩方向保持一致，因此具有磁性；但是各磁疇的排列方向是混亂的，所以鐵磁體在沒有被磁化前不顯磁性。

磁矩結構與鐵磁性物質（例如鐵）的磁性行為有關。在其他的材料中，一般並不存在磁疇結構。在居里溫度以下，磁疇是自發出現的，並不需要外部磁場的存在。不同磁疇內磁矩的方向不同，在磁疇的邊界，磁矩從一個方向連續地過度到另一個方向。磁疇的典型尺寸在 10-15 m3

在外磁場的作用下，各磁疇的大小發生變化，自發磁化方向和外磁場方向相同或近似相同的磁疇擴大，方向相反或近似相反的磁疇縮小，以致外磁場方向上的總磁矩跟著外磁場的增強而增加；當外磁場增強到一定程度，所有磁疇的磁矩方向一致，這時達到磁性飽和。
磁場線

**場線**是由向量場和初始點設定的軌跡。在空間裏，向量場在每一個位置，都設定了一個方向。只要按照向量場在每一個位置所指的方向來追蹤路徑，就可以素描出正確的場線。更精確地說，場線在每一個位置的切線必須平行於向量場在那一個位置的方向。

在空間內，由於，伴隨著每一個點的向量，組合起來，構成了向量場，場線可以說是一個專為向量場精心打造的顯像工具，能夠清楚地顯示出向量場在每一個位置的方向。假若向量場描述的是一個速度場，則場線跟隨的是流體的流線。在磁鐵的四周灑散鐵粉，可以清楚地顯示出磁場的**磁場線**。靜電荷的場線稱為**電場線**，從正電荷往外擴散，朝著負電荷聚集。

對於一個向量場，假若能夠完整地描述其所有的場線，那麼，這向量場在每一個位置的方向已完全地被設定了。為了同時表示出向量場的大小值，必須變化場線的數量，使得場線在任意位置的密度等於向量場在那位置的大小值，也就是說單位面積所含的場線越多，則向量場越強，反之則向量場越弱。

場線的圖案能夠用來表達某些重要的向量微積分概念。場線從某一個區域的往外擴散或往內聚斂可以表達散度。場線的螺旋圖案可以表達旋度。

雖然大多數時候，場線只是一個數學建構，在某些狀況，場線具有實際的物理意義。例如，在電漿物理學裏，處於同一條場線的電子或離子會強烈地交互作用；而處於不同場線的粒子，通常不會交互作用。

1851 年，法拉第提出了場線的概念。

## 參閱

* 力場（force field）
* 電場線（line of force）
* 論法拉第力線
* 電磁場的數學表述

## 參考文獻

* Griffiths, David J. Introduction to Electrodynamics (3rd ed.). Prentice Hall. 1998: 65–67 and 232. ISBN 0-13-805326-X.
磁声波

**磁聲波**是一種磁流體力學波，在磁聲波中，磁壓力和電漿體的熱壓力同時起作用。磁聲波的色散關係為：

　
: ${\frac {\omega ^{2}}{k^{2}}}={\frac {1}{2}}(v_{s}^{2}+v_{A}^{2}){\bigg [}1\pm {\sqrt {1-{\frac {4v_{s}^{2}v_{A}^{2}\cos ^{2}\theta }{(v_{s}^{2}+v_{A}^{2})^{2}}}}}{\bigg ]}$

磁聲波有兩種模式，上式取正號時是快磁聲波，取負號時是慢磁聲波。一般情況下磁聲波既不是橫波也不是縱波。
磁头

**磁碟讀寫頭**，簡稱**磁頭**，是碟盤存儲的結構中的一部分，負責讀取與寫入數據至磁碟。從磁碟中讀取數據時，它會在磁碟上方浮動，並將碟片的磁場轉換為電流，將數據從磁碟中取出。而寫入時則是電流轉換為磁場，將數據存入磁碟。多年來它己經過許多次更新迭代。

## 引用
磁头划碰

**磁頭損壞**是一種硬碟故障，在硬碟讀寫頭和旋轉的硬碟片接觸時發生，在磁碟表面的媒介產生永久不可恢復的損害。

磁頭通常包裹在碟片表面的很薄的空氣層中（1990 年代中期採用薄液體層）。碟片的最上層是聚四氟乙烯類似的物質，作為潤滑劑。下面是一層濺射碳。這兩層保護磁層（資料儲存區），防止讀寫頭的意外接觸。

磁碟讀寫頭使用薄膜技術，材料足夠堅硬，較難通過保護層劃傷。磁頭損壞比較可能是由於外力通過讀寫頭，對碟片產生足夠的壓力，導致磁性儲存層劃傷。其他的污垢或碎屑，過度衝擊或振動，意外掉落，能使讀寫頭對碟片造成衝擊，在這個過程中通常為讀寫頭損壞。

## 參考文獻
磁头清洁剂

**磁頭清潔劑**是一種用來清潔播放磁頭或寫入磁頭（於錄音帶機或錄影帶機內）的物質。

## 清理磁頭

錄音機與錄影機需要定期保養才能正常工作，因為在長期讀取下來，錄音帶與錄影帶的磁性物質會脫落吸附在磁頭上，降低音訊或影訊品質。磁頭能以特殊的布或清潔磁帶進行清潔，移除上面的雜質。

不可使用棉襖，它可能導致磁頭故障。

## 清潔液

磁頭可用以下溶劑清潔：

* 氟利昂：會破壞臭氧層，1995 年後停止使用。
* 醇類：能有效清潔磁頭和磁臂，通常為乙醇（酒精）或異丙醇。
* 丙酮：能有效清潔，但會損壞塑膠。
* 亞硝酸異戊酯：亞硝酸異戊酯與其它亞硝酸鹽類被當做磁頭清潔劑販售。
* 二甲苯：能有效清潔，但會損壞塑膠。

## 乾式清潔

不直接使用溶劑，可用以下方法清潔：

* 清潔用錄音帶：把它放入錄音機內播放一段時間，可擦除髒汙。過度使用此方法會減短機器壽命。
* 帶布的錄音帶：這種錄音帶上面有布，可吸取溶劑。播放前加入溶劑可達到清潔效果。

 

## 其它用途

在一些國家，為了逃避禁毒法，亞硝酸烷基酯類的芳香劑會被包裝成磁頭清潔劑。

## 參考資料
磁子

**波耳磁子**（英語：Bohr magneton），或稱**波爾磁子**，以物理學家尼爾斯・波耳為名，是根據量子力學理論所得，與電子相關的磁矩基本單位，是一項常數。其用在電子軌域角動量及自旋角動量相關磁性的表示。

電磁學常用的單位有兩種，一種是國際單位制，另一種則是厘米 - 克 - 秒制。因此，**波耳磁元**的定義也有兩種不同的定義。

在國際標準公制下，其定義為：

　
: $\mu _{B}={\frac {e\hbar }{2m_{e}}}$

而在高斯制下，其定義為：

　
: $\mu _{B}={\frac {e\hbar }{2m_{e}c}}$

其中 $e$ 為基本電荷， $\hbar $ 為約化普朗克常數， $m_{e}$ 為電子質量，而 $c$ 則為光速。

## 相關條目

* 磁矩
* 軌域角動量
* 自旋
* 量子力學

## 參考文獻
磁安全传输

**磁訊號安全傳輸**（英語：**M**agnetic **S**ecure **T**ransmission，縮寫為 **MST**）是一種用於智慧型手機等裝置的技術，它可以模仿傳統支付卡磁條的訊號。MST 技術是從搭載裝置傳送磁訊號到支付終端（如銷售時點情報系統，即 POS 機）的讀卡機，因此無需升級支付終端的軟體或硬體即可進行支付。MST 技術可用於幾乎所有使用讀卡機技術的支付終端。

據報導，三星正在使用 MST 技術，LG 有使用此技術的計劃。Samsung Pay 配備此技術。

磁訊號安全傳輸（MST）技術實際由美國麻薩諸塞州的 LoopPay 公司開發，2015 年 2 月該公司被三星收購。

2015 年 10 月，紐約時報報導稱，據知情人士以及三星、LoopPay 高管說，早在 2015 年 3 月，就有駭客入侵了 LoopPay 的電腦網路，事件仍在調查中。LoopPay 執行長兼 Samsung Pay 聯席總經理表示，駭客據信已侵入 LoopPay 的公司網路，但沒有進入涉及支付管理的生產系統。沒有跡象表明駭客進入了三星的系統，也沒有跡象表明消費資料泄露。LoopPay 直到 2015 年 8 月下旬才偶然知曉此次入侵。

## 參考文獻
磁导

**磁阻**，是一個與電路中的電阻類似的概念。電流總是沿著電阻最小的路徑前進；磁通量總是沿著磁阻最小的路徑前進。磁阻與電阻一樣，都是一個純量。

## 定義

一個磁路中的磁阻等於「磁動勢」與磁通量的比值。這個定義可以表示為：

　
: ${\mathcal {R}}={\frac {\mathcal {F}}{\Phi }}$

其中

　
: ${\mathcal {R}}$ 是磁阻，單位為安培匝每韋伯，或匝數每亨利。

　
: ${\mathcal {F}}$ 是磁動勢，單位為安培匝。

　
: _Φ_ 是磁通量，單位為韋伯。

這個定律有時稱為霍普金森定律，又被稱為**磁路歐姆定律**。與電路歐姆定律類似。

磁通量總是形成一個閉合迴路，但路徑與周圍物質的磁阻有關。它總是集中於磁阻最小的路徑。空氣和真空的磁阻較大，而容易磁化的物質，例如軟鐵，則磁阻較低。

對於均勻的磁路，磁阻可以用以下的公式計算：

　
: ${\mathcal {R}}={\frac {l}{\mu _{0}\mu _{r}A}}$

其中

　
: _l_ 是磁路的長度，單位為米

　
: _$\mu _{0}$_ 是真空磁導率，等於 $4\pi \times 10^{-7}$ 亨利每米

　
: _$\mu _{r}$_ 是物質的相對磁導率，沒有單位

　
: _A_ 是磁路的截面面積，單位為平方米

**磁導**：磁阻的倒數稱為磁導。

　
: ${\mathcal {P}}={\frac {1}{\mathcal {R}}}$

它的單位是亨利，與電感的單位一樣，但兩個概念完全不同。

## 參見

* 磁路
* 磁通量
* 磁動勢

## 外部連結

磁阻和磁動勢的教程
磁导率

在電磁學中，**磁導率**是一種材料對一個外加磁場線性反應的磁化程度。磁導率通常用希臘字母 μ 來表示。該形式由奧利弗・赫維賽德於 1885 年 9 月創造使用。

在國際單位制單位中，磁導率的單位是亨利每米（H m-1），或牛頓每安培的平方（N A-2）。常數值 $\mu _{0}$ 為磁場常數或真空磁導率，並有明確定義 值 $\mu _{0}$ = 4π×10−7 N·A−2。

## 解釋

電磁學中，輔助磁場（auxiliary magnetic field）**H** 描繪了一個磁感應強度 **B** 在一個特定的媒介下，怎樣影響磁偶極子團，包括偶極子的遷移和磁偶極子的重新定向。和磁導率的關係為：

　
: $\mathbf {B} =\mu \mathbf {H} $

磁導率 _μ_ 在各向同性介質中為一個純量，在各向異性的介質中為張量。

通常，磁導率不是一個常數，它可隨在媒質中的位置，施加場的頻率，濕度，溫度，和其他一些參數而變化。在一個非線性介質中，磁導率取決於磁場的強度。磁導率作為頻率的函數可以呈現實值也可以是複值。在鐵磁性材料中，**B** 和 **H** 的關係表現為非線性和遲滯性: **B** 不是一個 **H** 的單值函數，但也同時取決於該材料的過去。對於這些材料有時考慮它的增加磁導率

　
: $\Delta \mathbf {B} =\mu _{\Delta }\Delta \mathbf {H} .$

磁導率是每單位長度上的電感。在國際單位制中，導磁率單位是亨利每米（H m-1 = J/(A2·m) = N A-2）。輔助磁場 **H** 為每單位長度下的電流並且以安培每米（A m-1）的單位被測量。**μH** 的乘積，因此是電感乘電流每單位面積（H・A/m2）。但是電感是每單位電流下的磁通量，所以該乘積也是每單位面積的磁通量。只有磁感應強度 **B**，是以韋伯（伏特 - 秒）每平方米 (V・s/m2) 為單位，或特斯拉（T）。

**B** 與一個移動電荷 _q_ 的勞侖茲力有關：

　
: $\mathbf {F} =q(\mathbf {E} +\mathbf {v} \times \mathbf {B} )$ 。

電荷 _q_ 單位是庫侖（C），速率 _v_ 是 m/s，所以該力 _F_ 以牛頓計算（N）：

　
: $q\mathbf {v} \times \mathbf {B} ={\mbox{C}}\cdot {\dfrac {\mbox{m}}{\mbox{s}}}\cdot {\dfrac {{\mbox{V}}\cdot {\mbox{s}}}{{\mbox{m}}^{2}}}={\dfrac {{\mbox{C}}\cdot ({\mbox{J / C}})}{\mbox{m}}}={\dfrac {\mbox{J}}{\mbox{m}}}={\mbox{N}}$

**H** 與磁偶極子的密度有關。一個磁偶極子是一個閉合的電流循環。其偶矩是電流乘以面積，單位為安培米平方（A・m2），並且其值等於線圈上的電流乘以圈數。 **H** 與其相距的偶極子，H 大小與偶極矩除以該距離的立方成比例關係，物理意義為每單位長度下的電流。

## 相對磁導率

相對磁導率，有時候被定義為符號 _μr_，是特殊介質的磁導率和真空磁導率 μ0 的比值：

　
: $\mu _{r}={\frac {\mu }{\mu _{0}}}.$

以相對磁導率的形式，磁化率為：

　
: $\chi _{m}=\mu _{r}-1\,$

χm，一個無因次的量，有時候被稱為體積磁化率，以區別於 χp (質量磁化率）和 χM（莫耳或莫耳質量磁化率）。

## 複磁導率

複磁導率是處理高頻磁效應的一個有用的工具

## 一些常見材料的參數

一個好的磁芯必須有高的磁導率。

磁導率隨磁場而變化。以上所列的值為近似值，並且僅在設定條件的磁場下。並且，它們的設定頻率為 0；實際中，磁導率通常是一個頻率的函數。當頻率被考慮進去，磁導率可為複數。

注意，磁常數 $\mu _{0}$ 在國際單位制中，有個確定值，因為安培的定義規定了它的值為 4π × 10−7 H/m。

### 超高磁導率材料

磁導率最高的材料是鈷基非晶態磁性合金 2714A，其高頻退火磁導率為 1,000,000（直流磁導率最大值（µ））。氫退火的（純鐵 - N5 級）可達到 160,000（µ）的磁導率，但相對很昂貴。

## 參見條目

* 順磁性
* 抗磁性
* 鐵磁性
* 反鐵磁性
* 國際單位制電磁學單位
* 電磁鐵
* 電容率

## 參考文獻

## 外部連結

* Electromagnetism （頁面存檔備份，存於網際網路檔案館） - 在線教課書中的一章節
* Relative Permeability（頁面存檔備份，存於網際網路檔案館）
* Magnetic Properties of Materials（頁面存檔備份，存於網際網路檔案館）
磁小体

**磁小體**（英語：Magnetosome）是原核生物趨磁細菌的一種膜狀細胞結構，包含有 15 到 20 個磁鐵晶體現成的指南針狀結構，使細菌能感應地磁場，從而能更好地達到微需氧環境。其中每個磁性晶體都由脂雙層分子包裹，膜上還有特定的跨膜蛋白。最近的研究表明，這些膜來自於內膜的內陷而非獨立的囊泡。此外，磁小體也在真核的趨磁藻類（magnetotactic algae）中發現，每個細胞擁有幾千個磁小體。

## 參考文獻

## 外部連結

* Magnetotactic Bacteria Photo Gallery （頁面存檔備份，存於網際網路檔案館）
磁局限融合

**磁局限融合**（英語：magnetic confinement fusion），利用磁場與高熱電漿來引發核融合反應的技術。融合反應合併輕的原子核，例如氫，以形成更重的原子核，如氦。磁局限融合的作法是，先加熱燃料，使它成為電漿（plasma）形態，再利用磁場，拘束住高熱電漿中的帶電粒子，使它進行螺線運動，進一步加熱電漿，直到產生核融合反應。

磁約束是聚變能研究的兩大分支之一，另一個分支是慣性局限融合。它發展的程度比慣性局限融合還好，並且通常被認為更有前途用於能源生產。但是隨著尺寸增加，產生不穩定的狀況也比較嚴重。目前可以使用托克馬克（tokamak）技術來達成磁局限融合。2007 年在法國開始一個 500-MW 的發熱聚變工廠國際熱核融合實驗反應爐（ITER）的建設。

## 參閱

* 氣體環
* 磁化內襯慣性核融合
磁层永坍缩体

**磁層永坍縮體**（**Magnetospheric eternally collapsing objects 或縮寫為 MECOs**），是由印度科學家阿布哈斯・米特拉於 1998 年提出的一種代替黑洞的理論模型，後由達里爾・萊特（Darryl Leiter）和斯坦利・羅伯遜（Stanley Robertson）完善化。它們是特殊的永坍縮體。

## 參考資料
磁層鞘

**磁層鞘**是在太空的行星磁層中介於磁層頂和弓形震波之間的區域。通常行星組織的磁場在磁層鞘的區域會因為太陽風的介入，因產生交互作用而變得不規則和減弱，並且不勝負荷的充滿了被偏轉的高能帶電粒子。 在這個區域能觀察到的粒子密度遠比弓形震波之外為低，但大於在內側的磁層頂，因此可以被視為是瞬間的過渡狀態。

由於長久以來誤解它只單純的是弓形震波和磁層頂交互作用下的副產物，對磁層鞘內部確實本質的科學研究受到了限制，而沒有注意它本身固有的性質。然而，近代的研究顯示磁層鞘是一個有活力的區域，動盪喧擾的電漿流對弓形震波和磁層頂的結構也許扮演著重要的角色，並且也許可以支配高能粒子流穿越過邊界。

由於太陽風的壓力，地球的磁層鞘在朝向太陽的這一面，在空間中佔據的典型的大小約是 10 倍地球半徑，背向太陽的一面則延伸得更為遙遠。磁層鞘確實的位置和範圍取決於太陽活動的變化。

## 外部連結

* The Encyclopedia of Astrobiology, Astronomy, and Spaceflight （頁面存檔備份，存於網際網路檔案館）
* Institute of Geophysics and Planetary Physics （頁面存檔備份，存於網際網路檔案館）
磁層頂

**磁頂**，又稱**磁層頂**。主要指地球磁場與太陽風作用形成的磁層的邊界層。當然也可指一切磁化行星與恆星風作用形成磁層的邊界。磁層頂外側一直到弓形震波處被稱磁層鞘。磁層頂內側是磁層的邊界層。

## 學術研究歷史及未來研究方向

Chapman 和 Ferraro（1931，1932）首先提出地球磁場邊界層的存在。1960 年代，探索者 10 號和 12 號首先探測了這一區域。

## 形成

磁層頂的形成地點大約在太陽風動壓與地球磁壓力相同處。(壓力 = 動壓 + 磁壓 + 熱壓) 距離地球大約 8－11 個地球半徑。

## 外部連結

磁層頂（英文）
磁山文化

**磁山文化**，是中國華北地區的新石器時代早期考古學文化，得名於 1933 年在河北省武安縣發現的磁山遺址，年代約為距今 8000 年 - 7000 年前，主要分布在太行山東麓、燕山山麓以南、黃河以北的低山丘陵和山前平原地區，即河北省。

磁山文化下接仰韶文化、龍山文化，組成中原先民一個完整的發展鏈條

## 遺址

磁山文化主要分布在河北南部和河南北部，遺址比較密集的地區在武安縣境內的洺河流域。除磁山遺址外，重要遺址還包括河北保定容城坡上遺址、河南淇縣花窩遺址等。

## 生活

居民從事原始農業，農作物以粟為主。考古人員發現了較多的石鐮、石鏟、石刀、石斧，說明此時的農業生產已經進入「鋤耕農業」階段。磁山和花窩遺址出土的豬和狗的骨骼為原始家畜飼養提供了證據。各遺址普遍出土的骨簇、魚鏢等狩獵工具說明漁獵也是居民經濟生活的重要輔助。制陶業較原始，處於手制階段，火候不高，前期多夾砂褐陶，紋飾有繩紋、編織紋、篦紋等，器形以陶盂和支座為主，亦有罐、杯、盤等，後期夾砂紅陶和細泥紅陶逐漸增多，三足缽數量較多，出現了與圓足罐等。石器多為磨製，亦有打制。住房為圓形或橢圓形半地穴式建築，早期無門道，後期出現階梯式門道。儲藏東西的窖穴發現較多，內有糧食堆積。

在磁山遺址中，發現 80 多個糧食窖穴，共約十萬多斤，一開始鑑定為粟。後來 2009 年經重新鑑定，只有一小部分的糧食遺存是粟，且年代較晚；大部分都是黍。

磁山文化有三項「世界之最」，最早由人工培植粟類；最早飼養家雞；最早種植核桃。

## 研究

磁山文化與裴李崗文化關係密切，有人提出了「**裴李崗・磁山文化**」，將它們視為同一種文化類型。
也有學者認為它們是有一些共同特徵的兩種不同文化類型。總體看來，裴李崗文化和磁山文化後期比較接近。

## 注釋

* Sagart, Laurent; Jacques, Guillaume; Lai, Yunfan; Ryder, Robin; Thouzeau, Valentin; Greenhill, Simon J.; List, Johann-Mattis, Dated language phylogenies shed light on the history of Sino-Tibetan, Proceedings of the National Academy of Sciences of the United States of America, 2019, **116** (21): 10317–10322, PMC 6534992 , PMID 31061123, doi:10.1073/pnas.1817972116 , 簡明摘要 – _ScienceDaily_ (May 6, 2019).

## 參看

* 裴李崗文化
* 中國新石器文化列表
磁山文化博物馆

**磁山文化博物館**全稱**中國磁山文化遺址博物館**，位於河北邯鄲武安磁山遺址西北側台，因首在武安磁山發現而得名。磁山被確認為是世界上糧食、粟、家雞和中原核桃最早發現地。磁山文化是東方文明的發祥地之一，是中華文明之源。磁山文化遺址是 1972 年新發現的一處新石器早中期文化遺存，填補了中國新石器時代研究的空白，博物館最早建於 1994 年，經過五次改擴建，於 2011 年 10 月建成開放，占地面積 100 畝，展館建築面積 9300 平方米。

## 參考文獻
磁山站

**磁山站**是位於河北省武安市磁山鎮的一個鐵路車站，郵政編碼 056302。車站建於 1944 年，有邯長鐵路和馬磁鐵路經過該站，現辦理客貨運業務，車站及其上下行區間均已電氣化。車站距離邯鄲站 44 公里，隸屬北京鐵路局，是二等站。

## 鄰近車站

## 參考資料
磁山遗址

**磁山遺址**是中國北方新石器時代早期的磁山文化的代表性遺存，距今約 7300 年，位於河北省武安市西南 20 公里的磁山村東南，南洺河北岸台地上，距太行山東麓約 9 公里，占地近 14 萬平方米。1988 年列為全國重點文物保護單位。

磁山遺址於 1972 年當地興修水利時發現。1976 年至 1978 年，考古工作者在這裡進行了三次發掘，發掘面積達 6000 平方米，文化層厚 1 至 2 米，一些窖穴深達 6-7 米。遺址房屋主要為圓形半地穴式的。出土文物有石器、陶器、骨器、動物骨骸、糧食窖藏等。

狗和豬是遺址人們馴養的主要動物，雞可能是家養的。

考古學家在 88 個灰坑中發現了十餘萬斤的糧食，專家一開始鑑定為粟，但這一鑑定結果未得到廣泛認可。後呂厚遠等重新鑑定了標本，發現這些窖穴樣品中的糧食中，早期農作物全部是黍，年代距今約 10000—8700 年前；而粟則在距今約 8700—7500 年期間少量出現。

磁山遺址的發現，將華北地區的新石器文化年代上推了 1000 多年，對中國史前文化的研究具有重要意義。

## 參考文獻
磁山镇

**磁山鎮**，是中華人民共和國河北省邯鄲市武安市下轄的一個鄉鎮級行政單位。

## 行政區劃

磁山鎮下轄以下地區：

磁山二街村、​磁山一街村、​花富村、​西孔壁村、​東孔壁村、​中孔壁村、​上洛陽村、​下洛陽村、​劉莊村、​西萬年村、​念頭村、​西苑城村、​崔爐村、​寇天井村、​明峪村、​牛窪堡村、​南崗村、​呂天井村、​申天井村、​高天井村、​劉天井村、​柴天井村、​岩山村、​萬年礦社區、​邯鄲礦山局機械總廠社區和磁山鐵路社區。

## 參考資料
磁岛

**磁島**（英語：Magnetic Island）是與澳洲昆士蘭州湯斯維爾市隔海相望的一個島嶼。位於克利夫蘭灣，總面積 52 平方公里，地形多山。它是湯斯維爾市城區之一，永居人口共 2107 人。

## 旅遊

磁島是著名的度假勝地。島上有占地 27 平方公里的國家公園與鳥類保護區，亦有眾多徒步小徑與供遊客參觀的二戰堡壘。島上基礎設施由湯斯維爾市議會管理。

## 交通

可從湯斯維爾乘船至奈利灣抵達。

## 名人

* 朱利安・保羅・阿桑奇，維基解密創辦人與主編

## 參考文獻
磁峰镇

**磁峰鎮**，是中華人民共和國四川省成都市彭州市下轄的一個鄉鎮級行政單位。2019 年 12 月，撤銷磁峰鎮，將其所屬行政區域劃歸桂花鎮管轄。

## 行政區劃

磁峰鎮下轄以下地區：

社區、​蓮花湖社區、​小石社區、​廟坪社區、​潘龍村、​石門村、​涌華村、​花塔村、​皇城村、​滴水村、​鹿坪村和西一村。

## 參考資料
磁州

**磁州**，又作**慈州**、**礠州**，中國古代的州。

## 歷史

### 隋

隋朝開皇十年（590 年）置，治所在滏陽縣（即今河北省磁縣）。因州西北有慈石山，出磁石，又為磁石集散地，故名。大業二年（606 年）省。

### 唐

唐朝武德元年（618 年）分相州的滏陽縣、臨水縣、成安縣復置。四年（621 年），割洺州的臨洺縣、武安縣、邯鄲縣、肥鄉縣來屬。六年（623 年），置磁州總管府，領六州：磁州、邢州、洺州、黎州、相州、衛州。其年，廢總管府。臨洺縣、武安縣、肥鄉縣仍屬洺州，磁州領滏陽縣、成安縣、邯鄲縣。貞觀元年（627 年）又省，滏陽縣、成安縣還隸相州，邯鄲縣隸洺州。

永泰元年（765 年）六月，昭義節度使薛嵩請於淦陽復置磁州，領四縣：滏陽縣、邯鄲縣、武安縣、昭義縣（臨水縣）。轄境相當今河北省邯鄲市、磁縣、武安市等市縣。因為新置州，未計戶口帳籍。天祐三年（906 年），因與慈州同音，改名惠州。

**刺史**

* 鄭世斌（武德年間）
* 薛平（765 年 —773 年）
* 霍榮國（775 年）
* 盧玄卿（782 年）
* 竹俊臣（783 年 —784 年）
* 馬正卿（794 年）
* 張汶（822 年）
* 楊延宗（開成年間）
* 王晏實（844 年）
* 安玉（844 年）
* 劉真（845 年）
* 畢諴（會昌末年 — 大中初年）
* 郭鏐（咸通年間）
* 袁奉韜（898 年）

### 五代

五代後唐時，復名磁州。

### 宋

### 金元

元朝時，屬廣平路。

### 明

明朝洪武初年，磁州、滏陽縣俱廢。洪武元年（1368 年）十一月，復置磁州，屬廣平府，領武安縣。洪武二年（1369 年），增領涉縣。轄境相當今磁縣、涉縣及武安市等地。

### 清

清朝時，不轄縣。1913 年，全國廢州，降為磁縣。

## 注釋

## 參考文獻

* 《舊唐書 志第十九 地理二》
* 《新唐書 志第二十九 地理三》
磁州窑富田遗址博物馆

**磁州窯富田遺址博物館**位於河北省邯鄲市峰峰礦區彭城鎮。它是元、明、清、民國的窯場遺址。1949 年前被稱為「下山坡窯場」，占地三十餘畝，是世界上保存最完整的磁州窯古窯場遺存。富田遺址內保存有古窯址 10 座，占彭城饅頭窯遺存的 1/5，最早的是明朝的，這些饅頭窯形態各異，材質各異。

## 參考文獻
磁州窑遗址

**磁州窯遺址**，位於中國河北省邯鄲市磁縣、峰峰礦區，為邯鄲市磁縣、峰峰礦區的一個省級文物保護單位，類型為古遺址，公布時間為 1982 年 7 月 23 日。

磁州窯遺址的歷史年代為宋、元。

## 參考文獻
磁州站

**磁縣站**原名**磁州站**，是一個京廣線上的鐵路車站，位於河北省邯鄲市磁縣磁州鎮，建於 1904 年，目前為三等站，郵政編碼為 056500。目前客運：辦理旅客乘降；行李、包裹託運；貨運：辦理整車、零擔貨物發到。

## 鄰近車站

## 參考資料
磁州酒

**磁州酒**是河北磁縣出產的一種白酒。源於 1978 年成立的磁縣酒廠。酒廠乃因應大躍進至文化大革命期間為擴大茅台生產而推行茅台異地生產試驗，和文革時期的「八大名酒進北京」的政治任務而建，文革後建成。時茅台酒廠黨委副書記王治為磁縣籍人，於其引薦下，茅台酒廠酒師何光榮來廠授技，酒廠也派員四十餘名赴茅台酒廠學藝；藝成歸來後，結合當地情況，釀出了磁州酒，被前中國國家領導人楊成武贊為「河北茅台」。磁州酒乃以紅高粱為原料，經端午踩曲、重陽下沙、九次蒸煮、八次發酵、七次取酒等傳統工藝釀成的醬香型白酒。

## 參考文獻
磁州镇

**磁州鎮**，是中華人民共和國河北省邯鄲市磁縣下轄的一個鄉鎮級行政單位。
磁州鎮位於縣境東部，為磁縣縣人民政府所在地。鎮人民政府駐縣城磁州路東段路北。東與高臾鎮、臨漳縣為鄰，西與路村營鄉、西固義鄉交界，南與講武城鎮接壤，北與光祿鎮毗鄰，總面積 80.75 平方公里，29029 戶，12.60 萬人，絕大多數為漢族，少數民族有回族、滿族等。轄 18 個社區、1 個街道和 41 個村委員會。

## 地理位置

磁州鎮位於縣境東部。東與高臾鎮、臨漳縣為鄰，西與路村營鄉、西固義鄉交界，南與講武城鎮接壤，北與光祿鎮毗鄰，總面積 80.75 平方公里，29029 戶，12.60 萬人，絕大多數為漢族，少數民族有回族、滿族等。轄 18 個社區、1 個街道和 41 個村委員會。

## 歷史沿革

1945 年 10 月解放後，置滏陽鎮，後改置為區。1954 年 4 月置城關鎮。1958 年 8 月併入南來村公社。1961 年 4 月成立城關公社。1965 年 4 月改稱城關鎮。1989 年 4 月城關鎮改為磁州鎮。1996 年 2 月將南開河、東槐樹、北來村 3 鄉併入。一九九九年被確定為邯鄲市小城鎮綜合改革試點鎮。

## 地理環境

磁州鎮地處丘陵平原交界帶，海拔 70～90 米，地下水位 55～15 米。滏陽河、民有渠四支渠、高級渠。西閘北干、南乾渠從境內過，有小型水庫 1 座。土壤為潮褐土、石灰性褐土、褐土和潮土。總耕地為 7．79 萬畝，其中水澆地 6．44 萬畝。農作物主要有小麥、玉米、穀子、棉花等。農副產品豐富，有大蔥、大蒜、韭菜、蒜黃、雞蛋等特色產品。2005 年糧食總產量 3.80 萬噸，農業總產值 3.80 億元。

## 行政區劃

磁州鎮下轄以下地區：

阜才街社區、​西城街社區、​監上街社區、​司前街社區、​滏陽街社區、​樂善街社區、​明德街社區、​二里舖社區、​糧斗莊社區、​辛家莊社區、​北孟莊社區、​關後社區、​陳家莊社區、​務本街社區、​台莊社區、​敦化街社區、​興禮街社區、​固城社區、​興仁街村、​紀莊村、​白莊村、​南來村、​張莊村、​西來村、​大營村、​小營店村、​黃官營村、​八里舖村、​五里舖村、​北來村、​朱莊村、​三里屯村、​西侯召村、​東侯召村、​南開河村、​沙營村、​西王莊村、​後張莊村、​東王莊村、​小侯召村、​北開河村、​磨里村、​南王莊村、​魏莊村、​常莊村、​東槐樹村、​西槐樹村、​槐樹屯村、​東窯頭村、​尹家橋村、​張楊莊村、​後灣漳村、​灣漳營村、​前灣漳村、​灣子村、​永旺村、​李莊村、​響水亮村、​南磨村和龍王廟村。

## 交通

* 京廣鐵路：磁縣站

## 參考資料
磁帆

**磁化帆**（_Magnetic sail_）是利用太陽輻射出的帶電粒子在固定磁場中偏轉而將部分動量傳遞給太空飛行器以獲得加速度的一種推進方法。磁化帆也可以利用行星或太陽的磁場的斥力而獲得推動。
磁带

**磁帶**（英語：Magnetic tape）是一種非揮發性儲存媒介，由帶有可磁化覆料的塑料帶狀物組成（通常封裝為捲起）。由於磁帶是循序存取的裝置，尤為適合傳統儲存和備份以及順序讀寫大量資料的情況。

1935 年，德國科學家福勞耶瑪發明了磁帶，在醋酸鹽帶基塗上氧化鐵。磁帶的類型多種多樣，可儲存的內容也多種多樣。例如，儲存視訊的錄影帶，儲存音訊的錄音帶（包括盤式錄音帶、卡式錄音帶（Compact audio cassette）、數位音訊磁帶（DAT）、數位線性磁帶（DLT）、8 音軌卡匣（8-track cartridges））等等各式各樣的磁帶。用於電腦的磁帶在 1980 年代等早期電腦時代曾被廣泛應用，但由於速度較慢，且體積較大等缺點，現今主要用於商業備份等用途。

「磁帶」或「錄音帶」在日常生活中通常指卡式錄音帶，因為它的應用非常廣泛，在 2000 年以前相當常見。

磁帶的儲存壽命較長以及維護成本低廉，建置成本也非常低，對於數據安全性有較高要求的單位機構仍大量使用，SONY 及 IBM 不斷研究真空薄膜磁帶介質中。

在臺灣，reel-to-reel tape 被稱為盤式錄音帶，Compact audio cassette 被稱為卡式錄音帶，8 軌軟片（8-track cartridges）被稱為匣式錄音帶。

## 參見

* 磁帶櫃
* 磁帶儲存
* 開放式線性磁帶
* 錄影帶
* 磁片
* 光碟

## 參考文獻
磁带噪声

**磁帶噪聲**是一種在錄製時由於製作磁帶時使用的磁粉大小關係而出現在類比磁帶上的高頻雜訊，實際上它是記錄介質（recording medium）的雜訊底層值，它可以透過使用較細的磁粉顆粒或增加每秒用以錄製聲音信號的磁帶使用量來消除。

有些降噪技術亦可以用以消除磁帶噪聲。這些技術包括 Dolby NR 和 DBX。或者在視頻錄製時調整混合視頻信號或明視度（luminance）部份的頻率。

## 參看

* 音質測量
* 聲音錄製
磁带存储

**磁帶存儲**是指人們在磁帶上存儲數碼資料。在早期的計算機中，磁帶也是電腦數據存貯器中的重要儲存裝置。磁帶存儲現在更多地用於系統備份、 數據存檔和數據交換。磁帶的低成本使其可用於長時間的數據存儲和歸檔。

## 參考文獻
磁带存储器

**磁帶機**（英語：Tape Drive）通常由磁帶驅動器和磁帶構成，是一種經濟、可靠、容量大、速度快的電腦儲存備份裝置。

1970 年代個人電腦興起初期，硬碟機尚不普遍且價格昂貴，使用卡式錄音帶的磁帶機是常用於軟體和大量資料儲存的個人電腦週邊。而後磁帶機一般指單驅動器產品。採用高糾錯能力編碼技術和寫後即讀通道技術，可以大大提高資料備份的可靠性。根據裝帶方式的不同，一般分為手動裝帶磁帶機和自動裝帶磁帶機 (即自動載入磁帶機)。

自動載入磁帶機實際上是將磁帶和磁帶機有機結合組成的。自動載入磁帶機是一個位於單機中的磁帶驅動器和一個自動磁帶更換裝置組成的，它可以從裝有多盤磁帶的磁帶匣中拾取磁帶並放入驅動器中，或執行相反的過程。它可以備份 100GB-200GB 或者更多的資料。自動載入磁帶機能夠支援例行備份過程，自動為每日的備份工作裝載新的磁帶。一個擁有工作群組伺服器的小公司可以使用自動載入磁帶機來自動完成備份工作。

目前提供磁帶機的廠商很多，IT 廠商中 HPE（原惠普的企業產品部門）、IBM、Exabyte（安百特）等均有磁帶機產品，另外專業的儲存廠商如 StorageTek、ADIC、Spectra Logic 等公司均以磁帶機、磁帶庫等為主推產品。

儘管磁帶機已經淡出消費級市場，但是由於經濟、容量大、備份恢復速度不亞於硬碟機而在企業級市場仍有使用。至 2015 年，IBM 製造的磁帶容量已經高達 10TB（TS1150 磁帶，使用 IBM 3592 標準的磁帶機），開放磁帶組織（Linear Tape-Open）的 LTO-7 已經擁有最大 6TB 的儲存容量，支援現代的高級加密 / 解密標準，用於伺服器資料備份，同時期的硬碟機最大容量也只有 4TB（至 2016 年方有 6TB 容量的硬碟機出現，但是售價高昂）。

## 另見

* 磁帶儲存
* 錄音帶
* 錄影帶
* 磁帶櫃
* 光碟櫃
磁带录音机

**錄音機**是一種錄音設備。錄音機的出現，最早可追溯至 1877 年美國發明大王愛迪生發明留聲機。愛迪生將聲波變換成金屬針的震動，並刻錄於錫箔上，利用錫箔與金屬針實現了錄音。1896 年時丹麥的年輕電機工程師波爾森（Valdemar Poulsen）將音波轉為電流，再轉換為磁力，並把磁力保存在鋼琴線上，實現了磁氣錄音，並於 1898 年獲得專利。但是錄音機的真正流行還是在發明磁帶以後。

1935 年德國科學家福勞耶瑪發明了磁帶，在醋酸鹽帶基塗上氧化鐵，正式替代了鋼絲。1962 年荷蘭飛利浦公司發明盒式磁帶錄音機。
磁带柜

**磁帶櫃**（英語：Tape Library，有時也稱為：tape silo 或 tape jukebox），是一個資料儲存裝置、設備，機內包含了一到多個磁帶機（tape drives），同時機內也有多個溝槽可用來放置磁帶匣（tape cartridges），並有機械手臂來抓取磁帶匣，手臂上多半也設置條碼讀取器，能讀取磁帶匣上的條碼，以此來辨識磁帶匣的編號，而操作者與相關程式軟體也透過編號的對應查表可得知磁帶匣內所儲存記錄的內容資料，或至少可得知該匣的作用功效，此外手臂也具有自動演算能力，透過此能力使手臂能精確取出、放回各槽中的磁帶匣。而透過大量的磁帶匣存放與統整管理、統合運作的機械手臂，磁帶櫃可以管控龐大的儲存容量。

此外，比較小型化設計的磁帶櫃，其機內可能僅有一部磁帶機及一組機械手臂，此種小型磁帶櫃也被另稱為自動上帶機（autoloaders）。

以下簡單列舉數家研製、銷售磁帶櫃的業者：

* Storage Technology Corporation（簡稱：STK）美商存儲科技，2005 年已由昇陽電腦公司收併
* IBM
* Advanced Digital Information Corporation（簡稱：ADIC）
* Tandberg 挪威業者
* Overland
* Spectra Logic Corporation
* Certance（2004 年已由 Quantum 昆騰公司收併）
* Quantum

## 另見

* 光碟櫃
* 硬碟櫃
磁帶機

**磁帶機**（英語：Tape Drive）通常由磁帶驅動器和磁帶構成，是一種經濟、可靠、容量大、速度快的電腦儲存備份裝置。

1970 年代個人電腦興起初期，硬碟機尚不普遍且價格昂貴，使用卡式錄音帶的磁帶機是常用於軟體和大量資料儲存的個人電腦週邊。而後磁帶機一般指單驅動器產品。採用高糾錯能力編碼技術和寫後即讀通道技術，可以大大提高資料備份的可靠性。根據裝帶方式的不同，一般分為手動裝帶磁帶機和自動裝帶磁帶機 (即自動載入磁帶機)。

自動載入磁帶機實際上是將磁帶和磁帶機有機結合組成的。自動載入磁帶機是一個位於單機中的磁帶驅動器和一個自動磁帶更換裝置組成的，它可以從裝有多盤磁帶的磁帶匣中拾取磁帶並放入驅動器中，或執行相反的過程。它可以備份 100GB-200GB 或者更多的資料。自動載入磁帶機能夠支援例行備份過程，自動為每日的備份工作裝載新的磁帶。一個擁有工作群組伺服器的小公司可以使用自動載入磁帶機來自動完成備份工作。

目前提供磁帶機的廠商很多，IT 廠商中 HPE（原惠普的企業產品部門）、IBM、Exabyte（安百特）等均有磁帶機產品，另外專業的儲存廠商如 StorageTek、ADIC、Spectra Logic 等公司均以磁帶機、磁帶庫等為主推產品。

儘管磁帶機已經淡出消費級市場，但是由於經濟、容量大、備份恢復速度不亞於硬碟機而在企業級市場仍有使用。至 2015 年，IBM 製造的磁帶容量已經高達 10TB（TS1150 磁帶，使用 IBM 3592 標準的磁帶機），開放磁帶組織（Linear Tape-Open）的 LTO-7 已經擁有最大 6TB 的儲存容量，支援現代的高級加密 / 解密標準，用於伺服器資料備份，同時期的硬碟機最大容量也只有 4TB（至 2016 年方有 6TB 容量的硬碟機出現，但是售價高昂）。

## 另見

* 磁帶儲存
* 錄音帶
* 錄影帶
* 磁帶櫃
* 光碟櫃
磁常數

**真空磁導率**（ $\mu _{0}$ ），又稱**磁場常數**、**磁常數**、**自由空間磁導率**或**磁常數**是一物理常數，指真空中的磁導率。實驗測得這個數值是一個普適的常數，聯繫著力學和電磁學的測量。真空磁導率是由運動中的帶電粒子或電流產生磁場的公式中產生，也出現在其他真空中產生磁場的公式中，在 2006 年國際單位制中，其數值為

在 2019 年新國際單位製中，真空磁導率不是確定值。它的 CODATA 2019 推薦值是

　
: $\mu _{0}\approx 1.25663706212(19)\times 10^{-6}\,{\textrm {H}}\cdot {\textrm {m}}^{-1}$

真空磁導率是一個常數，也可以定義為一個基礎的不變量，是真空中馬克士威方程組中出現的常數之一。在古典力學中，自由空間是電磁理論中的一個概念，對應理論上完美的真空，有時稱為「自由空間真空」或「古典真空」：

在真空中，磁場常數是磁感應強度和磁場強度的比率：

真空磁導率 $\mu _{0}$ 和真空電容率 $\varepsilon _{0}$ 以及光速的關係為 $c^{2}\varepsilon _{0}\mu _{0}=1$ 。

## 由電流單位安培定義真空磁導率

安培是若兩條無限長的平行導線，截面積可忽略，在真空中距離一公尺遠，若兩者都流相同大小的等電流，且每公尺導線的受力為 2×10−7 牛頓時，導線上電流的大小。

上述的定義是 1948 年定義，其影響是將真空磁導率定為 4π×10−7 H\*m-1。進一步的描述如下：

二條細長的、直的、靜止的平行導線，在自由空間中距離為 _r_，上面帶有 _I_ 的電流，彼此之間會產生作用力。依安培定律，單位長度下的受力為

　
: $|{\boldsymbol {F}}_{m}|={\mu _{0} \over 2\pi }{|{\boldsymbol {I}}|^{2} \over |{\boldsymbol {r}}|}.$

因為安培的定義，因此導線距離 1 公尺時，其電流為 1 安培，兩者之間的單位長度受力為 2×10−7 N\*m-1。可以定義
真空磁導率 _μ_0 的值為

　
: $\mu _{0}=4\pi \times 10^{-7}({\rm {{N/A^{2}})\approx 1.2566370614\cdots \times 10^{-6}({\rm {{N/A^{2}})}}}}$

## 用語

在歷史上，_μ_0 有許多不同的名稱，例如在 1987 年的 IUPAP 紅色書中，此常數稱為 permeability of vacuum（真空磁導率）。另一個較少用的用語為 magnetic permittivity of vacuum、
vacuum permeability（真空磁導率）及衍生的 permeability of free space（自由空間磁導率）仍然廣為使用，不過標準組織已改用 magnetic constant（磁常數）來稱 _μ_0，不過舊的詞仍然列在同義詞的部份。

標準組織選擇名稱為磁常數的原因是避免使用真空及磁導率，兩者都有其物理意義。更改名稱後可以讓 _μ_0 更像一個定義出來的數值，而不是實驗量測的結果。

## 單位系統及曾定義過的 _μ_0 數值

以原理上來看，有好多種定義電磁物理量及單位系統的方程式系統。自 19 世紀末，電流單位的定義就和質量、長度、時間的定義，以及安培力定律有關。不過準確的作法自從形成後．因為量測方式及想法的進步，已變更了好幾次。
有關電流單位，以及如何找出相關一組電磁方程式的問題相當複雜，簡單來說，選擇 _μ_0 為目前使用數值的原因如下：

安培力定律說明一個由實驗產生的結果，二條直的靜止平行導線，距離 _r_，兩者都有電流 _I_ 流過，若放在真空中，其單位長度上的受力為

　
: : $F_{\mathrm {m} }\propto {\frac {I^{2}}{r}}.\;$

若將比例常數寫為 _k_m，可得到

　
: : $F_{\mathrm {m} }=k_{\mathrm {m} }{\frac {I^{2}}{r}}.\;$

為了設置相關的方程式組，需要定義 _k_m 的和其他常數的關係，而為了定義電流單位，需要定義 _k_m 的數值。

在 1800 年代末期定義的 CGS 電磁單位制（EMU），_k_m 設定為一自然數 2，其距離單位為公分、力的單位為達因、以此式定義的電流單位為絕對安培（abampere）或必歐（biot）。而電磁學家及工程師用的實用單位安培，則是絕對安培的 1/10。

在有理化的 MKS 制（或稱為 MKSA 制）中，_k_m 寫成 _μ_0/2π，其中 _μ_0 為單位系統相關的常數，稱為磁常數。_μ_0 的數值設定為使 MKSA 制的電流單位等於 CGS 電磁單位制（EMU）中用到的安培。

以上提到二個單位系統．在歷史上曾有一段時間有多種不同的電磁單位系統同時使用，特別是科學家和工程師使用的系統不同：科學家會依研究物理理論的不同，在三種單位系統中選擇一個使用，而工程師又在實驗時使用第四種單位系統。1948 年時國際標準組織決定使用 MKSA 制，也使用其電磁學的單位，因此在國際標準制中只有一種單位系統描述電磁相關的現象。

安培定律描述的是真實世界的物理現象，但 _k_m 的形式及 _μ_0 的數值完全是由由各參與國代表組織的國際組織決定的。_μ_0 是量測系統的常數，不是一個可以測量的物理常數。因此此數值也沒有描述任何和真空有關的特性。這也是國際標準組織選擇用磁常數來作為 _μ_0 的名稱，而不使用和其他物理量有關的名稱。

## 在電磁學中的重要性

磁常數 _μ_0 出現在描述電場、磁場及電磁波性質．以及和產生源關係的馬克士威方程組中，尤其是其中有磁導率及磁化強度的方程式中，例如由 _B_ 場定義 _H_ 場的方程式。在介質中，兩者有以下的關係：

　
: ${\boldsymbol {H}}={{\boldsymbol {B}} \over \mu _{0}}-{\boldsymbol {M}},$

其中 _M_ 為磁化強度，在真空中，_M_ 為零。

在國際單位制中，真空中光速的 _c_0 和磁常數及真空電容率有關，其定義如下：

　
: $c_{0}={1 \over {\sqrt {\mu _{0}\varepsilon _{0}}}}.$

以上關係可以由在真空中的馬克士威方程組推導而來，不過 BIPM 及 NIST 將上述關係式視為是 ε0 的定義，以 c0 及 μ0 的數值來定義，而不是依馬克士威方程式有效性有關的推導結果。

## 相關條目

* 自由空間阻抗
* 電磁波方程式
* 電磁場的數學表述
* 國際單位制基本單位的重新定義

## 參考資料
磁强计

**磁強計**（英語：magnetometer）又稱作**磁力儀**、**高斯計**，指的是各種用於測量磁場的儀器，。

在國際單位制中描述磁場的物理量是磁感應強度，單位是特斯拉。由於 1 特斯拉意味著非常強的磁場，地球科學上常用納特來作為測量單位，工程上常用的 CGS 制（厘米 - 克 - 秒制）中，單位則是高斯。在早期，電磁領域高斯單位盛行，因此磁強計也稱為高斯計。

磁感應強度是矢量，具有大小和方向特徵，只測量磁感應強度大小的磁強計稱為純量磁強計，而能夠測量特定方向磁場大小的磁強計稱為矢量磁強計。

能夠測量磁場的物理原理有很多，根據不同原理進行分類，常見純量磁強計原理有質子旋進磁強計，Overhauser 磁強計，鹼金屬光泵磁強計等，常見的矢量磁強計有磁通門磁強計、磁阻磁強計等。

## 外部連結

* Earthquake forecasting techniques and more research on the study of electromagnetic fields （頁面存檔備份，存於網際網路檔案館）
* Dan's Homegrown Proton Precession Magnetometer Page
* USGS Geomagnetism Program （頁面存檔備份，存於網際網路檔案館）
* A home built PPM that actually works （頁面存檔備份，存於網際網路檔案館）
* Earth's Field NMR (EFNMR)
* Magnetic archaeological prospection (Swedish National Heritage Board)
* Magnetometer – Measuring the magnetic field of Earth
* Example of a portable EMF meter （頁面存檔備份，存於網際網路檔案館）
* Space-based magnetometers
* Practical guidelines for building a magnetometer by hobbyists – Part 1 Introduction （頁面存檔備份，存於網際網路檔案館）
* Practical guidelines for building a magnetometer by hobbyists – Part 2 Building （頁面存檔備份，存於網際網路檔案館）
* The new INTERMAGNET 1-second standard fluxgate magnetometer. V.Korepanov, A. Marusenkov (Lviv Centre of Institute for Space Research, Lviv, Ukraine), J.Rasson (Royal Meteorological Institute, Dourbes, Belgium)
磁心信息转储

**核心檔案**（core file），也稱**磁芯傾印**（core dump），是作業系統在行程收到某些訊號而終止執行時，將此時行程位址空間的內容以及有關行程狀態的其他資訊寫入一個磁碟檔案。這種資訊往往用於除錯。

## 背景

核心檔案一詞來源於磁芯記憶體（core memory），1950-1970 年代的主要的隨機存取儲存媒介。

## 使用

核心檔案通常在系統收到特定的訊號時由作業系統生成。訊號可以由程式執行過程中的異常觸發，也可以由外部程式傳送。動作的結果一般是生成一個某個行程的記憶體轉儲的檔案，檔案包含了此行程當前的執行堆疊資訊。有時程式並未經過徹底測試，這使得它在執行的時候一不小心就會遭到破壞。這可能會導致核心轉儲（core dump）。現在的 UNIX 系統極少會面臨這樣的問題。即使遇到，程式設計師可以通過核心映像除錯程式來找到錯誤原因。

## 分析

程式自身產生的 coredump 檔案一般可以用來分析程式執行到哪裡出錯了。

Linux 平台常用的 coredump 檔案分析工具是 gdb；Solaris 平台用 pstack 和 pflags；Windows 平台用 userdump 和 windbg。

外部程式觸發的 dump 一般用來分析行程的執行情況，比如分析記憶體使用／執行緒狀態等。

Solaris 的常用記憶體分析工具 umem 就是需要先通過 gcore pid 得到 coredump 的檔案然後繼續分析記憶體情況。

## 別名

因一個翻譯錯誤，它也被戲稱為吐核

## 參考文獻
磁性半导体

**磁性半導體**（英語：**Magnetic semiconductor**）是一種同時體現鐵磁性和半導體特性的半導體材料。如果在設備里使用磁性半導體，它們將提供一種新型的導電方式。儘管傳統的電子技術基於載流子（N 型或者 P 型），實用的磁性半導體允許對量子自旋的控制。理論上，這將提供接近完全的自旋極化（在鐵等材料中僅能提供至多 50% 的極化），這是自旋電子學的一個重要應用，例如自旋電晶體（spin transistors）。

## 相關連結

* 大野英男

## 外部連結

* Cabot, Andreu; Puntes, Victor F.; Shevchenko, Elena; Yin, Yadong; Balcells, Lluís; Marcus, Matthew A.; Hughes, Steven M.; Alivisatos, A. Paul. Vacancy Coalescence during Oxidation of Iron Nanoparticles (PDF). Journal of the American Chemical Society. 2007, **129** (34): 10358–10360 [2011-06-25]. PMID 17676738. doi:10.1021/ja072574a. （原始內容 (PDF) 存檔於 2012-03-01）.
* Chambers, Scott A. Epitaxial Growth and Properties of Doped Transition Metal and Complex Oxide Films. Advanced Materials. 2010, **22** (2): 219–248. PMID 20217685. doi:10.1002/adma.200901867.
磁性圆二色

**磁性圓二色性**（英語：Magnetic Circular Dichroism）指材料的電子在強磁場作用下會躍遷到不同激發態。當材料具有磁性圓二色性質，這些激發態對左旋和右旋圓極化光吸收會是不同的。

由 1930 年開始，磁性圓二色性便比不少人研究；當時發展磁光效應在吸收帶外的轉動理論，想把理論延伸到磁性圓二色性，但進展不多；直到 1960 年，開始研究磁性圓二色性的吸收譜，例如：溶液中穩定分子、固體、氣體、不穩定的分子等。才在 1970 年後，磁性圓二色譜儀已廣泛用到科研方面；如卟啉和酞箐等的研究等。

要注意區分圓二色性和磁性圓二色性是不同的，二者的物理機制不同：圓二色性是由於材料分子的螺旋結構造成左和右圓極化光的吸收不同；而磁性圓二色性是由於材料在強磁場下，不同激發態對左，右圓極化光的吸收不同。在儀器要求方面，二者有重疊之處；但圓二色性的儀器一般選在紫外段；而磁性圓二色性選在近紅外 300－2000nm 區段。

磁性圓二色性是能用來觀察電子的基態和激發態的電子結構的光學技術；也是吸收譜儀的一種強有力的補充手段。它可以觀察到普通光吸收譜很難看到的電子躍遷；能研究順磁性和系統中電子對稱性等。

## 參閱

* 線性二色性 (LD)
* 圓二色性 (CD)
* 磁性 chrome-extension://bocbaocobfecmglnmeaeppambideimao/pdf/viewer.html?file=https%3A%2F%2Fwww2.nsysu.edu.tw%2Fphysdemo%2F2012%2FB4%2FB4pic%2F100%25E5%25B9%25B4%25E7%25A3%2581%25E6%2580%25A7%25E8%2588%2587%25E7%25A3%2581%25E6%2587%25B8%25E6%25B5%25AE-%25E6%25BC%2594%25E7%25A4%25BA%25E7%259C%258B%25E6%259D%25BF.pdf

## 參考文獻
磁性地層學

**磁性地層學**（英語：Magnetostratigraphy），又稱**古地磁地層學**（Paleomagnetic stratigraphy），是地層學的一個分支，是古地磁學在地層學中的具體應用。通過岩石天然剩餘磁性（nature remnant magnetism）的測定，求出地磁場的極性變化來研究地層。與現在地磁場方向一致的極性為正向，方向相反的為反向，在整個地質史中把極性的正向和反向按先後順序排列起來，即為地磁極性年表。磁性地層學常常用於確定沉積層序和火山層序的年代，火成岩具有磁性，反映其形成時地球磁場的方向，通過確定樣本的天然剩餘磁性，確定地層沉積時地球磁場的極性。這項科技通常用於確定缺乏化石或層狀火成岩的地質年代。

## 原理

地球磁場一般被認爲是地核中液態鐵流動所造成的電流而產生，若液態鐵流動方向改變就會導致地磁場極性發生逆轉。岩石中保留的原生剩餘磁性方向，就是岩石形成時期地磁場方向。在過去漫長的地質時期中地磁場極性倒轉出現過多次；極性倒轉的發生具有同時性和全球性的特徵。可根據地層剖面中岩石剩餘磁性的極性變化，對地層進行劃分與對比，並獲得古地磁極位置、古緯度等信息，以探討地層形成的地理位置。

經過長期地質演變，在岩石中被保存的磁性被稱爲剩餘磁性（remnant magnetism），可分爲化學剩餘磁性，等溫剩餘磁性，粘滯剩餘磁性，熱剩餘磁性，碎屑剩餘磁性。

## 歷史

20 世紀初，Bernard Brunhes 等地質學家首先發現一些火山岩所具磁性方向與地球磁場的方向相反。Motonori Matuyama 在 1920 年代觀察到具有反磁場的岩石都是年代舊的火山岩。就推論地球磁場方向隨時間而變化。後來三十年中，在研究兩極漂移（polar wondering）和大陸漂移（continental drift）時。纍積了多數火山岩在冷卻時保留的當時地球磁場的痕跡。根據火山岩臨近地層的地質年代推測，大約每百萬年就會發生一次地球磁場逆轉。根據後續的放射性元素年代鑒定，Allan Cox 和 Richard Doell 等人根據火山岩分析首次建立一個地球磁極時間表（Geomagnetic Polarity Time Scale，GPTS）。事後 Neil Opdyke 團隊在深海岩芯中也發現同樣的地球磁極逆轉的格局。

## 高解析度磁性地層學

雖然火成岩石能提供信噪比高的熱剩餘磁性，加上準確的年代鑒定。但因火成岩在地球歷史的活動是間歇性的，爲建立連續性高解析度磁性地層學必須依靠沉積物中的碎屑剩餘磁性。碎屑剩餘磁性的信噪比取決與沉積物顆粒大小和地球磁場的磁傾角。在兩極深海域，磁傾角大，又遠離大陸，所以沉積物顆粒小，加上深海海域，稀有地層被侵蝕，地層連續性較高無間斷。因此早期古地磁地層學的研究都在兩級深海採取樣本。 例如 Hays 和 Opdyke 在 1967 年就首次成功的建立了一個連續古地磁地層表。這個地層表是根據在南極海域所採集多個岩芯中，所含的更新世到上新世沉積物的古地磁資料，和放射蟲化石對比校正後所建立的。他們也同時發現大量放射蟲化石物種在地磁逆轉界面消失。這就導致後期研究古地磁對生物演化的影響.
後因測量儀器改進，古地磁地層的研究也被推廣到低緯度深海沉積物。至今碎屑剩餘磁性的研究報告已蓋偏全球深海海域。但深海海域的沉積物有一個年代下限。

## 非深海相磁性地層學

海陸相地層對比過去一直具有一些非確定性，因爲作爲對比的主要生物化石很少跨越不同的沉積環境。而高解析度磁性地層學就能提供時間對比連綫，跨越不同的沉積環境，綜合研究區域性沉積環境及生物的演變。深海相磁性地層學建立後，科學家就往非深海相沉積物推進
。

湖相沉積物是在陸殼上最佳的研究古地磁標本。但是因爲水淺，磁性顆粒顆粒在水中沉降時間短，被地磁場方向定向排列不均一，因此磁信噪比低，但也有很多成功的實例。至今從湖相沉積物中已建立了一段三疊紀的高解析度古磁性地層學，

風成岩是科學家們另一個從非深海沉積物探索古地磁的嘗試。因爲顆粒在風中沉降時間更短，風成岩中的磁信噪比更低差。一般的研究只能從風成岩中的河湖相夾層獲取古地磁資料。但都是短期非連續性記錄。首次報導風成岩古地磁地層是安芷生等人（1977），在洛川黃土高原的研究，他們綜合測出的古地磁，與陸相古生物資料，而建立全新世古地磁地層表.

沿岸與淺海相沉積物的古地磁研究，也是對低磁信噪比的沉積物一項挑戰。利用疊加多層剖面的采樣。陳培心等人（1977，首次在台灣苗栗縣出磺坑剖面綜合古地磁和微古生物化石資料確定了全新世和更新世的界面。

## 前新生代磁性地層學

根據板塊構造論，新岩石圈在海底中洋脊生成，而在隱沒帶消失。這也形成洋殼在地表的循環。 目前地球海面下最老的洋殼是在西太平洋，屬白堊紀。因此覆蓋其上的海洋沉積物，不會老於白堊紀。爲了延申高解析度磁性地層學到中生代或古生代，必須在陸殼上研究非深海相沉積物的古磁性，或找尋被推擠到陸殼上的古洋殼。例如仰沖帶或大陸碰撞帶中，其古洋殼上常帶有老的深海沉積物。例如在二疊紀，
石炭紀，及奧陶紀
等的古生代磁性地層資料，均有被報道。

## 參考來源
磁性奈米粒子

**磁性奈米粒子**（英語：magnetic nanoparticle）是一種可以使用磁場操控的奈米粒子。這種粒子一般是由兩個部分組成，一個是磁性材料（常為鐵、鎳與鈷），另一個是有功能的化學成分。奈米粒子的直徑小於 1 微米（通常為 1-100 奈米），而較大的微珠（microbead）的直徑為 0.5-500 微米。由若干個別磁性奈米粒子構成的團簇被稱作磁性奈米珠（magnetic nanobead），直徑為 50-200 奈米。磁性奈米粒子的團簇是近一步組合成磁性奈米鏈的基礎。磁性奈米粒子最近已成為很多研究的焦點，這是因為它有一些具吸引力的性質，使它可能可以用於催化，例如基於奈米材料的催化、生物醫學與組織特異靶向（tissue specific targeting）、磁性可調膠體光子晶體、微流控、核磁共振成像、磁性粒子成像、儲存裝置、環境整治、奈流體、濾光器、缺陷感測器（defect sensor）、磁冷卻與陽離子感測器。

## 參考資料
磁性安全传输

**磁訊號安全傳輸**（英語：**M**agnetic **S**ecure **T**ransmission，縮寫為 **MST**）是一種用於智慧型手機等裝置的技術，它可以模仿傳統支付卡磁條的訊號。MST 技術是從搭載裝置傳送磁訊號到支付終端（如銷售時點情報系統，即 POS 機）的讀卡機，因此無需升級支付終端的軟體或硬體即可進行支付。MST 技術可用於幾乎所有使用讀卡機技術的支付終端。

據報導，三星正在使用 MST 技術，LG 有使用此技術的計劃。Samsung Pay 配備此技術。

磁訊號安全傳輸（MST）技術實際由美國麻薩諸塞州的 LoopPay 公司開發，2015 年 2 月該公司被三星收購。

2015 年 10 月，紐約時報報導稱，據知情人士以及三星、LoopPay 高管說，早在 2015 年 3 月，就有駭客入侵了 LoopPay 的電腦網路，事件仍在調查中。LoopPay 執行長兼 Samsung Pay 聯席總經理表示，駭客據信已侵入 LoopPay 的公司網路，但沒有進入涉及支付管理的生產系統。沒有跡象表明駭客進入了三星的系統，也沒有跡象表明消費資料泄露。LoopPay 直到 2015 年 8 月下旬才偶然知曉此次入侵。

## 參考文獻
磁性底座

**磁性底座**，一般用於量測儀器的固定，一般性量測儀器如千分表、角度規、震動計等，多半使用磁性座固定量具。

磁性底座外殼是兩塊鐵，中間圓形永久磁鐵，可方便地旋轉的磁鐵。可吸附在導磁性佳的鐵材上面。
磁悬浮

**磁懸浮**，亦作**磁浮**，是一種利用磁的吸力和排斥力來使物件在空中浮動，而不依靠其他外力的方法。透過利用電磁力來對抗引力，可以使物件不受引力束縛，從而自由浮動。

磁浮技術的研究源於德國，早在 1922 年德國工程師赫爾曼・肯佩爾就提出了電浮原理，並於 1934 年申請了磁浮列車的專利。1970 年代以後，隨著世界工業化國家經濟實力的不斷加強，為提高交通運輸能力以適應其經濟發展的需要，德國、日本、美國、加拿大、法國、英國等已開發國家相繼開始籌划進行磁浮運輸系統的開發。

目前研究的磁浮技術，主要指利用磁力克服重力使物體浮，且只有日本的超導電動磁浮、德國的常導電磁浮和中國的永磁浮已經投入使用。

## 磁浮的穩定性

早在 1842 年，數學家塞繆爾・恩肖發表過一篇論文，用數學方法證明若單靠宏觀的靜態古典電磁力，磁浮是不可能實現的。後世人稱呼這項證明作恩紹定理 (Earnshaw’s theorem)。這是因為在物件上所承受的各種淨力，包括了引力、靜電場及靜磁場會使物件變得很不穩定。不過，若打破此定理的假設條件的話，我們反而可以有多種方法利用這些淨力來使物件懸浮，這些方法包括電子穩流器或抗磁性物質的利用。

## 方法

要達至磁浮有很多方法。現時磁浮列車所使用的方法不外乎以下三種：

1. 電磁力懸浮（EMS）
2. 電動力懸浮（EDS）
3. 未來的 Inductrack（永磁力 EDS）技術。

### 機械式限制

把圓型的磁鐵的兩個同極相對，然後用繩串在一起。基於「同性相拒」的原則，雖然兩個磁鐵都受到地心引力的影響，但在上面的一塊磁鐵會被推起，懸浮在下面一塊磁鐵之上。不過，由於用到了磁力以外的機械力，這被稱爲假性懸浮。

### 直接反磁浮

直接使用電磁鐵產生強大磁力，令車上與軌道內的磁鐵發生排斥而懸浮。

## 參考

## 參看

* 磁軸承
* 磁浮列車
* 各種其他的懸浮方式：靜電懸浮 - 光懸浮 - 聲懸浮 - 氣動懸浮 - 懸浮子

## 外部連結

* （簡體中文） 中國磁浮網站
* ShinyShack - UK supplier of Diamagnetic Levitation Kits
* Magnetic Levitation - Science is Fun
* Maglev video gallery
* How can you magnetically levitate objects? （頁面存檔備份，存於網際網路檔案館）
* Levitated aluminum ball (oscillating field) （頁面存檔備份，存於網際網路檔案館）
* Instructions to build an optically triggered feedback maglev demonstration （頁面存檔備份，存於網際網路檔案館）
* Videos of diamagnetically levitated objects, including frogs and grasshoppers
* Larry Spring's Mendocino Brushless Magnetic Levitation Solar Motor
* Spin-stabilized Magnetic Levitation: The History of a Discovery （頁面存檔備份，存於網際網路檔案館）
磁感

**磁感**或**磁反應**是一種感覺，它允許生物體探測磁場來感知方向、高度或位置。這種感官方式被一系列動物用於定向和導航，並成為動物探知區域地圖的方法。對導航來說，磁感應和地磁場的檢測有關。

磁感存在於細菌、節肢動物、軟體動物以及脊椎動物的各主要分類中。人類不被認為有磁感能力，但眼睛中的一種蛋白質隱花色素可以起到這種作用。

## 參見

* 磁生物學
* 量子生物學
* 三文魚回遊

## 參考文獻

## 拓展連結

* Cryptochrome and magnetic sensing. Theoretical and Biophysical Computations Group, University of Illinois at Urbana–Champaign. [2019-03-29]. （原始內容存檔於 2019-03-29）.
* Schiff H. Modulation of spike frequencies by varying the ambient magnetic field and magnetite candidates in bees (_Apis mellifera_). Comp Biochem Physiol a Comp Physiol. 1991, **100** (4): 975–85. PMID 1685393. doi:10.1016/0300-9629(91)90325-7.
* Johnsen S, Lohmann KJ. The physics and neurobiology of magnetoreception. Nature Reviews Neuroscience. September 2005, **6** (9): 703–12 [2019-03-29]. PMID 16100517. doi:10.1038/nrn1745. （原始內容存檔於 2012-10-18）.
* Johnsen, Sönke; Lohmann, Kenneth J. Magnetoreception in animals. feature article. Physics Today. 2008, **61** (3): 29–35. Bibcode:2008PhT....61c..29J. doi:10.1063/1.2897947.
磁感应强度

**磁感應強度**也被稱為**磁通量密度**或**磁通密度**，是一個表示貫穿一個標準面積的磁通量的物理量，其符號是 $B$ 。其國際單位制導出單位為特斯拉（T）；在高斯單位制中，單位為高斯（G 或 Gs）。

此物理量也常被稱為**磁場**，例如在核磁共振、磁振造影等領域，此命名歧異參見磁場。

## 定義

在電磁學中，磁感應強度等於一根長 $l$ ，電流大小為 $I$ 的導體，在一個磁場中所受的力 $F$ 大小，與 「 $I$ 及 $l$ 的乘積」之比值，其中電流必須與磁場線垂直：

　
: $B={\frac {F}{I\cdot l}}$

　
: ${\vec {B}}=\mu \cdot {\vec {H}}$

在這裡

　
: ${\vec {H}}$ 是磁場強度，

　
: $\mu $ 是磁導率。

 ${\vec {B}}$ 是一個矢量，它的指向與磁力線的方向相同。

按照國際單位制磁感應強度的單位是特斯拉，其符號為 T：

　
: $\left[B\right]=1\,{\mathrm {N}  \over \mathrm {Am} }=1\,{\mathrm {Nm}  \over \mathrm {Am^{2}} }=1\,{\mathrm {J}  \over \mathrm {Am^{2}} }=1\,{\mathrm {Ws}  \over \mathrm {Am^{2}} }=1\,{\mathrm {Vs}  \over \mathrm {m^{2}} }=1\,\mathrm {T} $

磁感應強度還有一個過時的單位：高斯，其符號為 G：1 T = 10000 G。這個符號在技術設施中還廣泛使用。

電流強度為 $I$ 、圈數為 $N$ 、長度為 $l$ 、磁導率為 $\mu $ 的線圈的磁感應強度為：

　
: $B=\mu \cdot {\frac {N}{l}}\cdot I$

磁感應強度與磁通量之間的關係是：

　
: ${\Phi }=\int {\vec {B}}\cdot {\rm {{}d{\vec {A}}}}$

至今為止沒有觀察到任何磁單極，也就是說所有的磁力線均是封閉的。這個現象可以用以下這個公式來表達出來：

　
: $\oint {\vec {B}}\cdot {\rm {{}d{\vec {A}}=0}}$

使用霍爾效應傳感器可以測量一個磁場的磁感應強度。

## 相關條目

* 磁場
* 馬克士威方程組

## 參考資料
磁感应方程

**磁感應方程式**是描述磁場與導電的流體發生交互作用時，磁場隨時間變化的方程式，是磁流體動力學中的一個重要方程式。

在磁流體動力學中，電漿可以看作是良導體，由於存在勞侖茲力，歐姆定律的數學形式為：

　
: ${\boldsymbol {J}}=\sigma ({\boldsymbol {E}}+{\boldsymbol {v}}\times {\boldsymbol {B}})$

代入馬克士威方程組 $\nabla \times {\boldsymbol {B}}=\mu _{0}{\boldsymbol {J}}$ ，可以得到磁感應方程式：

　
: ${\frac {\partial {\boldsymbol {B}}}{\partial t}}=\nabla \times ({\boldsymbol {v}}\times {\boldsymbol {B}})+\eta \nabla ^{2}{\boldsymbol {B}}$

其中， $\eta ={\frac {1}{\sigma \nu }}$ 與流體力學中的粘滯係數具有相同的因次，叫做磁粘滯係數或者磁擴散係數。

## 科研

2020 年 9 月，中國科學院紫金山天文台太陽活動多波段觀測與研究團組博士徐喆和研究員季海生等人，對一例運動黑子的磁流體動力學過程進行了觀測與分析，研究人員利用磁感應方程式所推導的理論結果與實際觀測非常一致。

## 參見

* 磁雷諾數
* 磁擴散效應
* 磁凍結效應

## 參考
磁感线

**場線**是由向量場和初始點設定的軌跡。在空間裏，向量場在每一個位置，都設定了一個方向。只要按照向量場在每一個位置所指的方向來追蹤路徑，就可以素描出正確的場線。更精確地說，場線在每一個位置的切線必須平行於向量場在那一個位置的方向。

在空間內，由於，伴隨著每一個點的向量，組合起來，構成了向量場，場線可以說是一個專為向量場精心打造的顯像工具，能夠清楚地顯示出向量場在每一個位置的方向。假若向量場描述的是一個速度場，則場線跟隨的是流體的流線。在磁鐵的四周灑散鐵粉，可以清楚地顯示出磁場的**磁場線**。靜電荷的場線稱為**電場線**，從正電荷往外擴散，朝著負電荷聚集。

對於一個向量場，假若能夠完整地描述其所有的場線，那麼，這向量場在每一個位置的方向已完全地被設定了。為了同時表示出向量場的大小值，必須變化場線的數量，使得場線在任意位置的密度等於向量場在那位置的大小值，也就是說單位面積所含的場線越多，則向量場越強，反之則向量場越弱。

場線的圖案能夠用來表達某些重要的向量微積分概念。場線從某一個區域的往外擴散或往內聚斂可以表達散度。場線的螺旋圖案可以表達旋度。

雖然大多數時候，場線只是一個數學建構，在某些狀況，場線具有實際的物理意義。例如，在電漿物理學裏，處於同一條場線的電子或離子會強烈地交互作用；而處於不同場線的粒子，通常不會交互作用。

1851 年，法拉第提出了場線的概念。

## 參閱

* 力場（force field）
* 電場線（line of force）
* 論法拉第力線
* 電磁場的數學表述

## 參考文獻

* Griffiths, David J. Introduction to Electrodynamics (3rd ed.). Prentice Hall. 1998: 65–67 and 232. ISBN 0-13-805326-X.
磁戰棋

**磁戰棋**（Guess），是川崎晉在 2009 年推出的兩人棋類遊戲，特色是模擬磁極的相吸與相斥。

## 棋具

* 使用 4\*4\*4 六角格的棋盤。
* 棋子有藍、紅兩色，各十五枚。
* 玩家以藍或紅作代表色。

## 規則

* 玩家手上有十枚己方顏色的棋子，與敵方顏色的棋子。
* 每回合玩家必須依次作以下兩件動作：
  * 下子：輪流下一枚任何色的棋子，但不能下在邊界格。
  * 磁動：下子後，以此棋為中心檢視六方，將各方向最近的異色棋朝內移動直至遇到其他棋子；同色棋則朝外移動直至遇到其他棋子或邊界格。
    * 所有棋子移動後，若使四枚或以上同色棋子以任何方向相連，則該些棋子被移出棋盤不再使用，並紀錄是在邊界格或是非邊界格移出。
* 所有玩家下完棋子時，遊戲結束，開始算分，檢視己方顏色的棋子在何處：
  * 非邊界格，一枚得一分。
  * 邊界格，一枚扣一分。
  * 多分者勝。若分數平手，則代表色的棋子在邊界格被移除數量少者勝，若仍相同，代表色的棋子在非邊界格被移除的數量者勝，若都相同，則平手。

## 參考

## 外部連結

* 遊戲介紹 （頁面存檔備份，存於網際網路檔案館）
磁扩散效应

**磁擴散效應**是由於電阻引起的感應電流的衰減，磁場從強度大的區域向強度小的區域發生擴散的效應，本質是電磁感應。在磁流體力學的磁感應方程中：

　
: ${\frac {\partial {\boldsymbol {B}}}{\partial t}}=\nabla \times ({\boldsymbol {v}}\times {\boldsymbol {B}})+\eta \nabla ^{2}{\boldsymbol {B}}$

如果磁雷諾數 $R_{m}={\frac {l_{0}V_{0}}{\eta }}\ll 1$ ，則磁感應方程退化為擴散方程的形式

　
: ${\frac {\partial {\boldsymbol {B}}}{\partial t}}=\eta \nabla ^{2}{\boldsymbol {B}}$

磁場滲透所需要的特徵時間為：

　
: $\tau ={\frac {L^{2}}{\eta }}=\mu _{0}\sigma L^{2}$

稱為趨膚時間。該式表明，流體的電導率越大，磁場擴散得越慢。對於理想導體， $\sigma \to \infty $ ，沒有磁擴散效應。

## 參見

* 磁感應方程
* 磁雷諾數
* 磁凍結效應
磁扩散系数

在磁流體力學中，**磁雷諾數**定義為：

　
: $R_{m}={\frac {l_{0}V_{0}}{\eta }}$

其中， $l_{0}$ 和 $V_{0}$ 分別是系統的特徵尺度和特徵速度， $\eta ={\frac {1}{\sigma \nu }}$ 是磁擴散率。

如果磁雷諾數遠遠小於 1，則磁流體力學中的磁感應方程

　
: ${\frac {\partial {\boldsymbol {B}}}{\partial t}}=\nabla \times ({\boldsymbol {v}}\times {\boldsymbol {B}})+\eta \nabla ^{2}{\boldsymbol {B}}$

退化為擴散方程

　
: ${\frac {\partial {\boldsymbol {B}}}{\partial t}}=\eta \nabla ^{2}{\boldsymbol {B}}$

此時電漿體會表現出磁擴散效應。

如果磁雷諾數遠遠大於 1，則磁流體力學中的磁感應方程
退化為凍結方程

　
: ${\frac {\partial {\boldsymbol {B}}}{\partial t}}=\nabla \times ({\boldsymbol {v}}\times {\boldsymbol {B}})$

此時電漿體會表現出磁凍結效應。

## 參見

* 雷諾數
* 磁感應方程
* 磁擴散效應
* 磁凍結效應
磁扭线存储器

**磁扭線存儲器**（英語：**Twistor memory**）是一種計算機存儲設備，類似磁芯記憶體，通過包裹或封閉通電導線附近的磁帶來實現。儘管磁扭線存儲器的開發者貝爾實驗室對它抱有很大的希望，它只在 1968 年到 1970 年中旬很短的一段時間裡得到市場應用。這段時間裡，早期的存儲接介質都很快地被擁有更高存取速度、更低生產成本的半導體存儲晶片取代。磁扭線存儲器主要源於 Andrew H. Bobeck 的個人想法。不久之後，它總結了磁扭線存儲器的一些概念，研發了磁泡存儲器。

## 外部連結

* Stress insensitive permalloys for memory application （頁面存檔備份，存於網際網路檔案館）
* Memory Units - a general discussion of computer memory systems written in the late 1960s, which includes a discussion of twistor.
* EETimes - Misunderstood Milestones
磁振子

**磁振子**是晶格中電子自旋結構集體激發的準粒子。在量子力學的等效波圖中，磁振子可以被看作是量化的自旋波，也就是磁性有序體的動態本徵激發。磁振子攜帶著固定量的能量和晶格動量，是自旋 1 的準粒子，並且服從玻色子的行為。

## 歷史背景

為了解釋在鐵磁體中自發磁化的減少，磁振子的概念在 1930 年由費利克斯・布洛赫（Felix Bloch）引入。在絕對零度溫度下，海森堡鐵磁體達到最低能量的狀態，其中所有原子自旋指向相同的方向，因此磁矩也指向相同的方向。隨著溫度升高，越來越多的自旋從原先對準的方向中隨機偏離，使內部能量增加並減小淨磁化強度。如果將零溫度下的完全磁化狀態視為鐵磁體的真空狀態，則具有少量不對準自旋的低溫狀態可以被視為磁振子的氣體。每個磁振子使沿著磁化方向的總自旋減小ħ，並使該方向的磁化強度減小 γħ，其中 γ 是旋磁比。這造成了自發磁化與溫度相關的布洛赫定律：

　
: $M(T)=M_{0}(1-(T/T_{C})^{3/2})$

磁振子的定量理論，也就是量化自旋波，由西奧多・霍爾斯坦（Theodore Holstein），亨利・普里馬科夫（Henry Primakoff）和弗里曼・戴森（Freeman Dyson）做了進一步開發。使用正則量子化方法，他們發現磁振子的表現像有微弱交互作用的準粒子並遵守玻色–愛因斯坦統計，就像玻色子一樣。 相關的綜合探討可以在查爾斯・基泰爾（Charles Kittel）的基礎固態物理學教科書或 Van Kranendonk 和約翰・凡扶累克（J. H. VAN VLECK）的早期綜述文章中找到。

在 1957 年伯特倫・布羅克豪斯通過在鐵氧體中的非彈性中子散射直接測得磁振子。 從那時起，在鐵磁體，亞鐵磁體和反鐵磁體中也都檢測到了磁振子。

磁振子遵守玻色–愛因斯坦統計的事實在 20 世紀 60 年代到 80 年代期間進行的光散射實驗得到證實。古典理論預測斯托克斯線和反斯托克斯線的強度相等。然而，散射實驗結果顯示，如果磁能能量相近於或小於熱能，或 $\hbar \omega <k_{B}T$ ，則斯托克斯線變得比反斯托克斯線更強烈，和從玻色–愛因斯坦統計中計算出來的結果吻合。1999 年東京工業大學的二國徹郎等人在低溫的反鐵磁物質中證明了磁振子的玻色–愛因斯坦凝聚，而 2006 年 3 月明斯特大學應用物理研究所的 S. O. Demokritov 等人則是在室溫的鐵氧體中證明了磁振子的玻色–愛因斯坦凝聚 。2013 年 8 月內藤忠一等人報導了通過表面電漿共振可產生自旋電流。

## 特性

磁振子的行為可以透過各種散射技術來研究。 磁振子的行為就如同沒有化學勢的玻色氣體。微波泵浦可用來激發自旋波並產生額外的非平衡磁振子，非平衡磁振子熱化後會形成聲子。磁振子在臨界密度下會形成冷凝物，並發射單色的微波。這種微波源的狀態可以由改變外加磁場強度來調整。

## 參閱

* 磁力學
* 荷斯坦 - 普里馬科夫轉換
* 自旋泵浦效應
* 自旋霍爾效應

## 註釋

## 參考文獻

* C. Kittel, _Introduction to Solid State Physics_, 7th edition (Wiley, 1995). ISBN 0-471-11181-3.
* Bloch, F. Zur Theorie des Ferromagnetismus. Z. Phys. 1930, **61**: 206–219. Bibcode:1930ZPhy...61..206B. doi:10.1007/bf01339661.
* Holstein, T.; Primakoff, H. Field Dependence of the Intrinsic Domain Magnetization of a Ferromagnet. Phys. Rev. 1940, **58**: 1098–1113. Bibcode:1940PhRv...58.1098H. doi:10.1103/PhysRev.58.1098.
* Dyson, F. J. General Theory of Spin-Wave Interactions. Phys. Rev. 1956, **102**: 1217–1230. Bibcode:1956PhRv..102.1217D. doi:10.1103/PhysRev.102.1217.
* Brockhouse, B. N. Scattering of Neutrons by Spin Waves in Magnetite. Phys. Rev. 1957, **106**: 859–864. Bibcode:1957PhRv..106..859B. doi:10.1103/PhysRev.106.859.
* Kranendonk, J. Van; Vleck, J. H. Van. Spin Waves. Rev. Mod. Phys. 1958, **30**: 1–23. Bibcode:1958RvMP...30....1V. doi:10.1103/RevModPhys.30.1.
* Nikuni, T.; Oshikawa, M.; Oosawa, A.; Tanaka, H. Bose-Einstein Condensation of Dilute Magnons in TlCuCl 3. Phys. Rev. Lett. 1999, **84**: 5868–5871. Bibcode:2000PhRvL..84.5868N. PMID 10991075. arXiv:cond-mat/9908118 . doi:10.1103/PhysRevLett.84.5868.
* Demokritov, S. O.; Demidov, V. E.; Dzyapko, O.; Melkov, G. A.; Serga, A. A.; Hillebrands, B.; Slavin, A. N. Bose-Einstein condensation of quasi-equilibrium magnons at room temperature under pumping. Nature. 2006, **443**: 430–3. Bibcode:2006Natur.443..430D. PMID 17006509. doi:10.1038/nature05117.
* P. Schewe and B. Stein, Physics News Update **746**, 2 (2005). online （頁面存檔備份，存於網際網路檔案館）
* Kimel, A.V.; Kirilyuk, A.; Rasing, T.H. Femtosecond opto-magnetism: ultrafast laser manipulation of magnetic materials. Laser & Photon Rev. 2007, **1** (3): 275–287 [2017-01-13]. doi:10.1002/lpor.200710022. （原始內容存檔於 2013-01-05）.
磁振盪

**米爾諾夫振盪**，也稱為磁振盪，是電漿中磁場的振幅微擾。這個名稱是以 1965 年設計出量測這種振盪探針的謝爾蓋．米爾諾夫的名字命名。探針的名稱是 **米爾諾夫線圈**。

米爾諾夫振盪在托卡馬克中得到廣泛的研究。因為它們提供了系統內發生的電漿不穩定性的資訊。這種不穩定性會在電流中產生局部波動．從而引起磁通量密度的變化，並由線圈根據法拉第電磁感應定律拾取。

## 參考資料
磁振脈衝序列

**磁振脈衝序列**(MR pulse sequence) 出現在核磁共振相關的領域，包括了傳統的核磁共振頻譜 (1952 年)、磁振造影以及核磁共振量子電腦 (簡稱磁振量腦)。歷史上，一開始脈衝序列是只有不同翻轉角的射頻脈衝，例如磁振頻譜研究中的自由感應衰減 (FID) 與自旋迴訊 (spin echo)。爾後梯度磁場也被運用上，出現在磁振造影 (1972 年)，或較晚期的多量子同調 (MQC) 研究，在磁振量腦的初始態準備法中，利用多量子同調達到空間平均 (spatial averaging) 的方法也利用到梯度磁場。

## 基本形式

傳統上，基本的磁共振必然含有射頻電磁波的照射，以對自旋造成激發，使其所對應的磁化強度等全部或部分轉到垂直主磁場的方向 (稱為橫向) 而製造出時變信號，呈現為自由感應衰減。若額外利用射頻脈衝進行聚焦，則可以得到自旋迴訊。

在造影上，為了得到空間分佈，處處自旋進動頻率必須有所差異，以利用頻率轉換成空間資訊。此時，梯度磁場就會派上用場。

## 脈衝序列列表

### 傳統僅有射頻的脈衝序列

### 主要的磁振造影脈衝序列
磁振顯微術

**磁共振顯微術**(**Magnetic Resonance Microscopy**, **MRM**, **µMRI**) 是著重於觀察微觀物品之磁共振成像 (MRI)。嚴格的定義是體素解析度比 100 立方微米更精確的磁共振成像術。

## 磁共振顯微術與磁共振成像的差異

* 解析度：一部一般醫療用磁共振儀的解析度約為 1 立方毫米；磁共振顯微鏡的解析度為 100 微米或更小。
* 樣本大小：醫療用磁共振儀的樣本是病人；磁共振顯微鏡的樣本一般小於 1 立方厘米。
* 信雜比 (信號或訊號與雜訊的比值)：磁共振顯微術比起磁振造影的信號雜訊比差得許多。

## 現狀
磁控溅射

**磁控濺射**或**磁控濺射法**、**磁控濺射技術**（英語：magnetron sputtering）是在濺射的基礎上，運用靶板材料自身的電場與磁場的相互電磁交互作用，在靶板附近添加磁場，使得二次電子電離出更多的氬離子，增加濺射效率。磁控濺射分為平衡式與不平衡式。這種技術應用於材料鍍膜。其中高功率脈衝磁控濺射（high-power impulse magnetron sputtering (HiPIMS) 或 high-power pulsed magnetron sputtering (HPPMS)）近來使用較為普遍。

## 參閱

* 高功率脈衝磁控濺射
磁擴散率

**磁擴散率**（magnetic diffusivity）是以電漿物理學中的參數，以 $\eta $ 表示，出現在磁雷諾數中，定義為

　
: $\eta ={\frac {1}{\mu _{0}\sigma _{0}}}$ .

 * $\mu _{0}$ 為真空磁導率
* $\sigma _{0}$ 是待測材料的電導率，若是電漿，則是因庫侖碰撞或電中性粒子碰撞產生的電導率： $\sigma _{0}={\frac {n_{e}e^{2}}{m_{e}\nu _{c}}}$ ，其中
   * $n_{e}$ 為電子密度
  * $e$ 為電荷
  * $m_{e}$ 為電子質量
  * $\nu _{c}$ 為碰撞頻率

## 參考資料
磁旋比

在物理學中，旋磁比（英語：**gyromagnetic ratio**，也稱為**磁旋比**，**magnetogyric ratio**，常用 $\gamma $ 表示）定義為一個自旋不為零的粒子（此時下文中的磁矩與角動量指自旋磁矩和自旋角動量）或一個體系的磁矩與角動量之比（因而稱磁旋比），對於前一種情況，也等於粒子在外磁場作用下，磁矩作拉莫爾進動時的角頻率與外加磁場的磁感應強度之比（因而稱旋磁比）。在磁共振領域中廣泛用到此概念。

## 古典體系的磁旋比

考慮一帶電粒子繞一固定軸作圓周運動，則它產生的磁矩為：

　
: $\mu =IA={\frac {qv}{2\pi r}}\times \pi r^{2}={\frac {q}{2m}}\times mvr={\frac {q}{2m}}L$

於是可得磁旋比為 $\gamma ={\frac {q}{2m}}$ 。

## 單個電子的旋磁比

單個電子產生的磁矩近似為一個波耳磁子，沿外磁場方向的自旋角動量為 ${\frac {1}{2}}\hbar $ ，故磁旋比為

　
: $\gamma \approx {\frac {\mu _{\text{B}}}{{\frac {1}{2}}\hbar }}={\frac {2\mu _{\text{B}}}{\hbar }}.$

更精確的結果是 ${\frac {g_{\text{e}}\mu _{\text{B}}}{\hbar }}$ ，其中 $g_{\text{e}}$ 是電子的朗德 g 因子。

在磁共振中，電子的旋磁比與電子順磁共振有關。

## 原子核的磁旋比

自旋不為零的原子核的磁旋比是核磁共振中的重要數據。文獻也常常一併列出原子核的拉莫爾進動頻率與外磁場的磁感應強度的比 $\gamma /2\pi $ 。
常見原子核的相關數據見下表。

## 參考資料
磁旋管

**迴旋管**是一種能產生高功率微波的真空管，藉由加速電子在強大的磁場中做迴旋運動，同步、群聚進而產生的毫米電磁波。輸出的頻率範圍約 20 至 250 GHz，波長涵蓋的範圍從微波至太赫茲波段的邊緣。典型的迴旋管輸出功率範圍從幾十千瓦至兆瓦都有。迴旋管可被設計成脈衝或是連續操作的功率輸出。

## 原理

電子迴旋脈射 (Electron Cyclotron Maser, ECM) 是磁旋管的基本原理，理論依據是一個相對論效應，利用此效應可將電子在磁場中旋轉的能量，轉換為高功率的電磁波。電子槍所產生的電流，一般均為直流，不會產生輻射。所以必須藉由某種機制，將電子群聚成一團一團的交流電子，才能把電子的動能傳輸給電磁波。而啟動群聚的是一個弱電磁波，群聚後的電子流再把動能回饋給電磁波，使波增長其強度，就會產生受激輻射。

## 製造

迴旋管最早是由蘇聯製造，目前的製造商包括 Communications & Power Industries (USA), Gycom (Russia), Thales Group (EU),CEERI (INDIA), Toshiba (Japan) and Bridge12 Technologies, Inc. 系統製造商包括 Gyrotron Technology, Inc。

## 參考來源

* K. R. Chu "The electron cyclotron maser." _Rev. Mod. Phys._ **76**, 489–540 (2004).
* James, Benford, John Allan Swegle, and Edl Schamiloglu. _High Power Microwaves_. Taylor & Francis Group, 2007.
* G. S. Nusinovich _Introduction to the Physics of Gyrotrons_ ISBN 978-0801879210 Johns Hopkins University Press (June 30, 2004).