zetavg/zh-tw-wikipedia huggingface dataset:
弓锯鲨属

**弓鋸鯊屬**（學名：_Toxoprion_）是旋齒鯊科的一屬。

## 下屬物種

本屬包括以下物種：

* _Toxoprion (Edestus) lecontei_ (Dean, 1898)

## 參考文獻
弓長師尊

**張天然**（1889 年 8 月 15 日 —1947 年 9 月 29 日）本名**奎生**，字**光璧**，道號**天然**，又號**天然子**，又稱**弓長祖**，山東濟寧人，一貫道祭祀儀軌及教義重要奠定者，尊稱**師尊**，又尊其夫人孫慧明為「第十八代祖師」（張為**弓長祖**，孫為**子系祖**）。他是濟公活佛分靈倒裝降世，故又稱**濟公老師**，且於他逝世後證得果位**天然古佛**。

## 早年

張天然於清德宗光緒十五年夏曆七月十九日（即 1889 年 8 月 15 日）出生，於山東省濟寧南鄉雙劉店的一戶小康之家。自幼時接受思想教育，21 歲時 (宣統 2 年) 曾經隨姑夫離開家鄉出外到南京與上海，擔任過清帝國的低階軍官。民國 5 年（1916 年）拜第十七代祖路中一為師，為路中一的代傳人，張天然四處傳教，經考拔後成為保恩級的八大弟子（郝寶山、褚敬福、梁兆功、趙懷中、陳禮月、鄭振昌、聶錫鈞、張天然）之一。八大弟子之中，以張天然的年紀最輕。路中一逝世於 1925 年，逝世之後，道務由他的妹妹路中節繼續掌道六年。

民國 19 年 (1930 年) 7 月 10 日（夏曆六月十五日）在單縣的八卦爐會揭示「聖訓」中 (扶鸞)，弓長師尊與子系師母同奉老母命，開始三曹大開普渡（按一貫道的說法，三曹為人、鬼、仙，亦即一貫道能渡人、渡鬼、渡仙），師尊師母同被尊為「道統」中的第十八代祖師；但此事卻不受路中一其餘七位弟子 (郝寶山、褚敬福、梁兆功、趙懷中、陳禮月、鄭振昌、聶錫鈞) 的承認，最終只有張天然派的一貫道發展流傳。

## 正式傳道

1930 年，張天然以山東濟南的「佛壇」「崇華壇」為基地，開始傳道，首位徒弟叫做宿子臻。1932 年又建立東南西北四座佛壇，渡化了不少信眾，這些信眾成了他日後傳道的徒弟。一貫道在這段時期迅速散布華北。

1934 年，其又在天津開新壇作為新基地，並於 1937 年在該地設立總壇，兩年後頒布一貫道重要經典《暫定佛規》，在其內載入師父路中一的生日、忌日。

1947 年農曆八月十五日中秋，逝世於四川成都一貫道總壇，遺體由一貫道點傳師、司法院法規委員王伊文，商請時任司法院院長居正協助，租飛機運至上海，並於杭州下葬。墓築於杭州西湖畔。

張天然逝世後，一貫道分裂為三派：一派以張天然大夫人劉率真和兒子張英譽為首，教內稱「師兄派」；一派以張天然二夫人孫慧明為首，稱「師母派」；山西一貫道壇主薛洪自成一派，目前全球一貫道，僅存由孫慧明派的有流傳，其餘兩派於文化大革命期間失傳。

## 身後

1949 年中華人民共和國建國後，中國共產黨發動鎮反運動，對民間宗教多列為反動教門並進行取締。1949 年，張天然之妻**劉率貞**(張天然妻室：劉率貞、孫慧明及朱氏三人) 在山東青島被捕。同年 4 月，孫慧明在天道弟子保護下，由四川轉赴英國統治下的香港避難，9 月則冒險以參加「歸國華僑參觀團」，秘密巡視天津、北京、濟南、南京、上海天道弟子遭迫害情形，並宣布道內放棄神像，不設佛壇，以躲避查緝。

## 參考資料

## 參考書籍

* **弓長師尊**著，暫訂佛規。
* 林立仁。十五代祖北海老人全書。正一善書. 1993. ISBN 666870736X.
* 一貫道三晉總領郝寶山頒發，領袖辦道指南。民國三十一年。
* 一貫道三晉總領郝寶山頒發，一貫佈道大綱。民國三十二年。
* 飛鸞－中國民間教派面面觀。焦大衛（David K.Jordan）・歐大年（Daniel L.Overmyer）合著，周育民譯。中文大學出版社。1986，ISBN 962-201-948-x
* 臺灣本土宗教研究新視野和新思維。張珣・江燦騰合編。南天書局。2003，ISBN 957-638-615-2
* 范立煜著，天道麟爪－真相。出版者：白陽聖火孔孟學苑。2004
* 林萬傳編著，先天大道系統研究，靝巨書局印行。1986

## 參見

* 一貫道
* 路中一
* 孫慧明
* 韓恩榮
* 陳鴻珍
弓长岭

**弓長嶺區**是遼寧省遼陽市下轄的一個市轄區。

## 行政區劃

弓長嶺區下轄 2 個街道辦事處、1 個鎮、1 個鄉：

蘇家街道、​安平街道、​湯河鎮和安平鄉。

## 特產

弓長嶺礦泉水：國家地理標誌產品。弓長嶺區屬於世界三大優質水源地之一，2006 年被中國礦泉水聯合會評為「中國礦泉水之鄉」。

## 參考文獻

## 外部連結

* 遼陽市弓長嶺區人民政府
弓雅枝

**弓雅枝**（1974 年 3 月 19 日 —），現名**中村雅惠**，日本女性前配音員、舞台演員。出身於滋賀縣大津市。身高 154cm。B 型血。

## 人物簡介

本名相同。曾經志願成為一名記者，就讀大學三年級時進入大阪 TV talent bureau（以下簡稱 TTB）旗下藝能訓練中心大阪電視人才中心（簡稱 TTC）受訓，就讀大學四年級時正式加入 TTB，成為聲優後首個作品是 NEO-GEO CD Special 的麻宮雅典娜。加入 TTB 之後，主要為 SNK 遊戲配音和擔任節目記者還有活動司儀等工作。

以前經歷 TTB、J Production，參加兒童劇團「Children Workshop （頁面存檔備份，存於網際網路檔案館）」的巡迴公演時藝名「**きゅうちゃん**」。

除了活躍於舞台公演之外。曾經參加電玩遊戲的角色配音，因此擔任 SNK 電玩格鬥遊戲《龍虎之拳外傳》的藤堂香澄（之後也在格鬥天王系列及其他格鬥遊戲出場）、《格鬥天王》系列的莉安娜〈莉安娜・海迪倫〉、薇絲等這些角色都是弓雅枝自身的配音代表作品。

2012 年後離開 J Production 並從聲優界引退。

引退後跟隨夫姓中村，將本名「雅枝」改成「雅惠」（日語發音相同），現有三名兒女（長女 16 歲，長男 14 歲，次女 12 歲），2016 年創立親子音樂舞台劇團「Ponpinzu」(日語：ぽんぴんず），擔任劇團作曲，作詞和迷你音樂劇的表演工作。

## 演出作品

### 遊戲

**1996 年**

* 格鬥天王系列（1996～2010，藤堂香澄、莉安娜〈莉安娜・海迪倫〉、暴走莉安娜、薇絲）
* ART OF FIGHTING 龍虎之拳外傳（藤堂香澄）

**1998 年**

* 格鬥天王草薙京（莉安娜、麗玲）

**2000 年**

* CAPCOM VS. SNK 系列（2000～2001，薇絲）

**2002 年**

* 格鬥天王 2002（莉安娜、薇絲、嘉蒂・戴蒙、麻宮雅典娜的朋友 1）

**2003 年**

* SNK VS. CAPCOM SVC CHAOS（藤堂香澄、毒蠍）

### 電視節目

* ふれあい夢街道（記者）

### 舞台

* 浦島太郎和宇宙船（浦島太郎）
* おはなし泥棒と花さかばあさん（ピーターパン）
* けん太くん（天使チチと悪魔っ子ダダ）
* ちょうちょのユウユウ（蟲の王国とミニ魔女ビビバン）
* かがやけ！ぼくらの星座たち（太郎くん）

### 廣播劇 CD

* NEO・GEO-CD SPECIAL（麻宮雅典娜）
* 格鬥天王 '96 廣播劇（薇絲、莉安娜、藤堂香澄）
* 侍魂：天草降臨 廣播劇 (琴)
* SNK Character Sounds Collection Vol.8 (莉安娜)

## 腳註

### 參考文獻

* 《A.A. Game History Series Vol.2 -All About SNK 対戦格闘ゲーム 1991－2000-》，Studio BentStuff (編輯、發行)、電波新聞社 (販售)，2000 年 12 月 15 日發行，第 356、357 頁 ISBN 978-4-885-54677-8

### 注釋

### 參考來源

## 外部連結

* 舞台劇團「Children Workshop」官方網站 （頁面存檔備份，存於網際網路檔案館） （日語）
* 中村雅惠 Facebook （日語）
* Ponpinzu 官方 Facebook （日語）
* 「Ponpinzu」官方網站 （頁面存檔備份，存於網際網路檔案館） （日語）
弓鞋

**弓鞋**，是臺灣南投縣名間鄉的一個傳統地域名稱，位於該鄉西部偏南。相較於今日行政區，其範圍大致包括三崙村、松山村北端、松柏村北部。

## 歷史

台灣清治末期至日治初期，赤水地區為一街庄，稱為「赤水庄」，隸屬於武東堡。該庄北與赤水庄為鄰，東與頂新厝庄為鄰，南邊為松柏坑庄，西南邊為十五庄，西邊為內灣庄。

1901 年（日治明治三十四年）11 月，全台廢縣廳改設二十廳，該庄隸屬於南投廳。1903 年（明治三十六年）6 月，該庄編入「皮仔寮區」，隸屬於南投廳。1909 年（明治四十二年）10 月，合併二十廳為十二廳，皮仔寮區仍隸屬於南投廳。1920 年（大正九年），全台地方制度大改正，廢十二廳改設五州二廳，該庄改制為「赤水」大字，隸屬於臺中州南投郡名間庄。

戰後名間庄改制為名間鄉，隸屬於臺中縣，大字亦改制為村。1950 年 10 月，中、彰、投分治，名間鄉改隸屬南投縣。

## 聚落

本地區發展較早的聚落有弓鞋、粗坑、口藔、木雕崙、三條崙（頂內寮）、內藔（三崙尾）等，在日治期初期的官方地圖上已有記載。此外，本地區尚有中庄聚落。

## 交通

縣道 139 乙線（名松路二段）是橫山至名間的道路，大致以東北 — 西南走向由弓鞋地區北部邊界西側入境後繞大彎轉東南東，再轉南南東蜿蜒而行，經口寮聚落、弓鞋國小後於本地區南部邊界中央偏西處出境。由該道路向東北轉北可前往赤水、皮子寮、廍下、許厝寮東端、許厝寮與西施厝坪交界地帶、西施厝坪地區南部橫山聚落北郊並止於縣道 139 號轉角路口；向東南可前往松柏坑、頂新厝、名間市區並止於省道台 3 線路口。

鄉道投 36-1 線是口寮至出林虎的道路，其西側端點位於本地區中央偏西口寮聚落的縣道 139 乙線路口。由此向東蜿蜒而行，經中庄、頂內寮聚落後轉東北再轉東北東，經三崙尾聚落後轉東北於本地區北部邊界東側出境，可前往赤水地區東南部出林虎聚落東郊並止於鄉道 36 線路口。

## 學校

* 弓鞋國小

## 參考文獻
弓頜豬

**弓頜豬**（學名 _Chleuastochoerus_），又名**腫面豬**，生存在俄羅斯和中國甘肅省的中新世豬科動物。

## 參考
弓頜豬屬

**弓頜豬**（學名 _Chleuastochoerus_），又名**腫面豬**，生存在俄羅斯和中國甘肅省的中新世豬科動物。

## 參考
弓頭飛魚

**弓頭飛魚**（學名：_**Cheilopogon arcticeps**_），又名**弓頭唇鬚飛魚**、**飛烏**，為飛魚科燕鰩魚屬下的一個種。

## 參考文獻
弓頭鯨

**弓頭鯨**（學名：_Balaena mysticetus_）又稱**北極鯨**、**北極露脊鯨**、**格陵蘭露脊鯨**、**格陵蘭鯨**或**巨極地鯨**，是一種生活在北極和亞北極海域的露脊鯨，也是露脊鯨屬的唯一現生種（其他幾種現生露脊鯨則另歸於真露脊鯨屬）。得名自獨特而碩大的弓狀頭顱，並能用頭撞破冰層出水呼吸。表皮呈藍黑色或暗灰色，軀幹肥壯，體型巨大，成體全長 14–18 公尺，重 50–100 噸，且雌性大於雄性。上頜狹窄，下頜末端具白色斑塊。身上無皮繭和肉瘤，噴氣孔部位明顯下陷。背部渾圓，無背鰭和隆起物。尾幹末端最細處有淺灰色斑塊。

弓頭鯨擁有鬚鯨家族中最長的鯨鬚，以及整個動物界中最大的嘴和最厚的脂肪 —— 其黑色鯨鬚最長可達 4 公尺，帶有綠色光澤，用以濾食橈足類和磷蝦等浮游甲殼動物；唇線呈彎弓狀延伸，約占身體總長的 1/3；脂肪層厚達 43–50 公分，能在極寒的水中保持體溫。此外弓頭鯨也是已知最長壽的哺乳動物，壽命可超過 200 年。

弓頭鯨曾是捕鯨業的主要獵殺對象，一度瀕臨滅絕，1930 年代以來受到國際公約的保護，數量在不斷回升，現被國際自然保育聯盟（IUCN）評估為無危物種。

## 分類簡史

本種在 1758 年首次見於林奈的《自然系統》第十版。其屬名「_Balaena_」一直以來都只有一種。而在 1849 年由丹麥生理學家、動物學家丹尼爾・腓特烈・埃施里赫特（Daniel Frederik Eschricht）提出的「_Leiobalaena_」是其異名。

弓頭鯨在分類上一直與真露脊鯨分開，自 1821 年約翰・愛德華・格雷的研究把後者辨別出來以後一直如此，但這種分類並沒有基因支持。的確，科學家認為兩者的區別比弓頭鯨與鬚鯨科小。

在化石紀錄方面，在中新世（距今約 1000 萬年）至更新世（距今約 150 萬年）中五種同屬的化石中，_Balena prisca_ 可能與現代的弓頭鯨一樣。這與更早的化石紀錄，埋藏於距今 2300 萬年前南美洲地層中的、與之最接近的 _Morenocetus_ 中間有一段空隙。

## 形態特徵

體形粗壯，體色呈深色，無背鰭，上顎窄，下顎呈弓狀。有長達 3 公尺的鯨鬚（為同類動物中最長者）以濾食水中的小動物為生。顱骨大而厚實，有助於從水下撞擊冰面呼吸。據因努伊特人的報告，其撞穿的冰層可達 60 公分厚。鯨脂厚達 43–50 公分，比任何其他動物都厚。

* * *

## 生活習性

在所有鬚鯨中只有弓頭鯨一生都在北極及附近水域度過。阿拉斯加的族群冬天會到白令海西南方，然後在春天北上，沿著浮冰的間隙進入楚科奇海和波弗特海，捕食磷蝦等浮游動物。弓頭鯨游速緩慢，通常獨來獨往，或者結成最多六頭的小群體。它們可以在水中逗留 40 分鐘，但並非潛水能手。

## 生長繁殖

弓頭鯨擁有一副洪厚的嗓子，在遷移、進食、和社交時用以互相溝通。其中一些長而重複的鯨歌可能是交配的訊號。其他動作包括躍出水面、在水面拍打尾巴和在水中直立。

弓頭鯨到 10–15 歲時達到性成熟。其交配期約在每年的 3–8 月，受孕期主要在 3 月。交配時組合可以是一雄一雌或數組雄性群體與一至兩頭雌鯨。每 3–4 年雌鯨會誕下一頭幼鯨，幼鯨出生時長約 4.5 公尺，重 1 噸，1 歲時可成長至 9 公尺。從前的估計壽命約 60–70 年，與其他鯨類相若，但 1993 年、1995 年和 1999 年在鯨體內發現舊的海象牙矛尖，觸發了對鯨眼結構的研究，因此可以得出可靠的結論：至少部分個體是可以活到 150–200 歲的。另一項研究則顯示雌鯨到了 90 歲仍然有生殖能力。由於其壽命之長，雌性也可能有更年期的現象，這一點從極大個體並無幼崽在側的情形中得到了證實。

## 族群現狀

自古以來弓頭鯨因為其脂肪、肉、油、骨和鯨鬚而被人類捕獵。在古老的魚叉上可能沾有鯨脂，從而判斷其年齡和被捕方式。它們與其近親露脊鯨都有泳速緩慢和死後在水中漂浮的特性，因而成為了捕獵的上選。在商業化捕鯨時代來臨以前，北方的水域估計有超過 5 萬頭弓頭鯨。自 1611 年在斯瓦爾巴德群島和格陵蘭周圍水域開始商業捕鯨，把當地增長緩慢的弓頭鯨捕殺殆盡以後，人們便到新的海域繼續捕鯨。在北太平洋的捕鯨活動始於 19 世紀中期，在 20 年內便獵殺了超過 60% 的鯨，弓頭鯨近乎滅絕。

目前北美洲的商業捕鯨活動已經中斷，儘管當地土著居民每年仍會捕殺一些弓頭鯨作為基本食物，但這並不影響其族群恢復。

弓頭鯨在《瀕臨絕種野生動植物國際貿易公約》（CITES）中被列入附錄 Ⅰ，即「受到滅絕威脅的物種」。

* * *

## 參考文獻

## 外部連結

* 線上錄音：弓頭鯨的聲音
* ARKive 上的弓頭鯨專頁（2006 年）
* 美國國家海洋漁業局受保護資源辦公室網站上對弓頭鯨的介紹（2013 年 11 月）
* The TerraMar Project 網站上對弓頭鯨的介紹（2016 年）
* 國際捕鯨委員會網站上對弓頭鯨等大型鯨類的簡介（2016 年）
* 2006 年 7 月《國家地理新聞》的一則報導：眼部組織顯示，稀有的鯨魚可以活到近 200 歲
* 2007 年 6 月的相關部落格文章：魚叉或可證明鯨魚至少有 115 歲
* 1974 年加拿大紀錄片：《尋找弓頭鯨》（講述了一支探險隊尋找弓頭鯨和白鯨並與之相遇的經歷）
弓颈螳属

**弓頸螳屬**（學名：_Toxodera_），也稱**箭螳屬**，為科的一個屬。

## 下屬物種

本屬包括以下物種：

* _Toxodera beieri_ Roy, 2009
* _Toxodera denticulata_ Serville, 1837
* _Toxodera fimbriata_ Werner, 1930
* 赫氏箭螳 _Toxodera hauseri_ Roy, 2009
* _Toxodera integrifolia_ Werner, 1925
* _Toxodera maculata_ Beier, 1913
* _Toxodera maxima_ Roy, 2009
* _Toxodera pfanneri_ Roy, 2009

## 參考文獻
弓颈螳科

**弓頸螳科**（學名：Toxoderidae）是螳螂目下的一個科。

## 下屬分類

本科包括以下屬：

* 銳奇螳屬 _Acithespis_ Giglio-Tos, 1916
* 褐螳屬 _Aethalochroa_ Wood-Mason, 1877
* 槍螳屬 _Belomantis_ Giglio-Tos, 1914
* 蘆奇螳屬 _Calamothespis_ Werner, 1907
* 秀奇螳屬 _Compsothespis_ Saussure, 1872
* 直脈螳屬 _Euthyphleps_ Wood-Mason, 1889
* 異鬃螳屬 _Heterochaeta_ Westwood, 1845
* 小異鬃螳屬 _Heterochaetula_ Wood-Mason, 1889
* 葉奇螳屬 _Lobothespis_ La Greca et Lombardo, 1987
* 後弓頸螳屬 _Metatoxodera_ Roy, 2009
* 矢螳屬 _Oestomantis_ Giglio-Tos, 1914
* 尖奇螳屬 _Oxyothespis_ Saussure, 1870
* 副塞氏螳屬 _Paraseverinia_ Lombardo, 1991
* 副弓頸螳屬 _Paratoxodera_ Wood-Mason, 1889
* 副直脈螳屬 _Pareuthyphlebs_ Werner, 1928
* 原弓頸螳屬 _Protoxodera_ Werner, 1930
* 塞氏螳屬 _Severinia_ Finot, 1902
* 西奈螳屬 _Sinaiella_ Karsch, 1892
* 索奇螳屬 _Somalithespis_ Lombardo, 1991
* 窄弓頸螳屬 _Stenotoxodera_ Roy, 2009
* 箭弓螳屬 _Toxodanuria_ Uvarov, 1940
* 弓頸螳屬 _Toxodera_ Serville, 1837
* 小弓頸螳屬 _Toxoderella_ Giglio-Tos, 1914
* 仿弓頸螳屬 _Toxoderopsis_ Wood-Mason, 1889
* 箭螳屬 _Toxomantis_ Giglio-Tos, 1914

## 參考文獻
弓首蛔虫属

**弓首蛔蟲屬**（學名：_Toxocara_）為蛔蟲科的一個屬。

## 下屬物種

本屬包括以下物種：

* 犬弓蛔蟲 _Toxocara canis_ (Werner, 1782) Stiles, 1905，犬弓首線蟲
* 貓弓蛔蟲 _Toxocara cati_ (Schrank, 1788)，貓弓首線蟲
* _Toxocara genettae_ Warren, 1972
* 山貓弓首蛔蟲 _Toxocara lyncus_
* 馬來弓蛔線蟲 _Toxocara malaysiensis_ ，馬來西亞弓首線蟲
* 貓弓蛔線蟲 _Toxocara mystax_ (Zeder, 1800)
* 狐蝠弓首線蟲 _Toxocara pteropodis_
* 小牛弓首線蟲 _Toxocara vitulorum_ (Goeze, 1782)

## 參考文獻
弓馬

**騎射**，古稱**弓馬**，是古代大陸民族在狩獵時具備的技術，為騎術和射箭的結合，能夠騎在馬上並引弓射矢，常是遊牧民族得意的專長。

 

## 歷史

## 日本的騎射

## 參考文獻

『騎兵と歩兵の中世史』 近藤好和：著 株式會社吉川弘文館 2005 年

## 腳註

 

## 參見

* 弓騎兵
* 安息回馬箭
* 流鏑馬
* 笠懸
* 犬追物
* 騎射三物
* 射箭

## 外部連結

* Kassai lovasíjászat （頁面存檔備份，存於網際網路檔案館）
* 武田流弓馬道（大日本弓馬會：鎌倉）公式ページ （頁面存檔備份，存於網際網路檔案館）
* 武田流騎射流鏑馬保存會（熊本）公式ページ
* 小笠原流弓馬術禮法 公式ページ （頁面存檔備份，存於網際網路檔案館）
弓魚_(消歧義)

**弓魚**可以指：

* 弓魚，台灣和中國福建省建甌市的魚類保鮮技術。
* 弓魚屬，為鯉科轄下的屬。
* 𢐗國，中國西周時期的國家。
弓魮

**弓魮**（學名：_**Barbus arcislongae**_）為條鰭魚綱鯉形目鯉科魮屬的其中一個種，於 1908 年由 Ludwig Keilhack 描述。分布於非洲馬拉威湖，為特有種，體長可達 6.4 公分。

## 參考文獻

* Froese, R. & Pauly, D. (eds.) (2011). _Barbus arcislongae_. _FishBase_. Version 2011-12.

## 擴展閱讀
弓鮫

**弓鯊**（學名：_Hybodus_），又名**弓鮫**，是一屬已滅絕的鯊魚。牠們最初於二疊紀晚期出現，曾一度廣泛分佈，最終於白堊紀消失。在三疊紀、侏羅紀及白堊紀期間，弓鯊類的生存非常成功，遍佈世界各海域的淺水區和淡水環境中。這一類群十分長壽，牠們於白堊紀末大滅絕消失。

## 描述

弓鯊可以長達 2 公尺（6.6 英尺），是一種機會主義的掠食者。牠們體型不大，但保持了鯊魚流線的體型，有兩條背鰭來精確控制身體。牠們擁有兩種不同的牙齒，食性較廣：尖銳的牙齒用來捕捉光滑的獵物，扁平的牙齒則用來咬碎有殼的生物。另外，牠們的背鰭具有骨質尖刺，相信是有防禦功能。雄鯊有鰭足，可以將精子插入雌鯊中來幫助繁殖，現今鯊魚也保有這個特徵。

地質年代最年輕的弓鯊化石發現於恐龍公園組地層，約於 68.6 至 66 百萬年前。

弓鯊最早的一顆牙齒化石是於 1845 年在英格蘭發現。自此在世界各地也不斷發現其牙齒及脊骨。

## 物種

部分弓鯊屬的物種，包括 _H. butleri_、_H. rajkovichi_ 與 _H. montanensis_，現以分類至 _Meristodonoides_ 之下。

* 後甸弓鯊 _Hybodus houtienensis_
* 鈍頭弓鯊 _Hybodus obtusus_
* 法氏弓鯊 _Hybodus fraasi_
* 巴氏弓鯊 _Hybodus basani_

## 大眾文化

弓鯊在《與恐龍共舞》第三集中出現，受到新生大眼魚龍的血液所吸引。另外，牠們也在《海底霸王》中與中喙鱷獵食利茲魚。

## 參考

* Haines, Tim, and Paul Chambers. The Complete Guide to Prehistoric Life. Pg. 89. Canada: Firefly Books Ltd., 2006.
弓鱂

**弓鱂**為條鰭魚綱鯉齒目鯉齒亞目鯉齒鱂科的其中一種，分布於北美洲美國亞利桑納州 Santa Cruz 及墨西哥索諾拉北部的淡水流域，體長可達 4.6 公分。

## 參考文獻

* Froese, R. & Pauly, D. (eds.) (2012). _Cyprinodon arcuatus_. _FishBase_. Version 2012-08.

## 擴展閱讀
弓鱼

**弓魚**，一種在中國福建省建甌市傳承了兩百餘年的傳統綁魚技術，臺灣魚市亦有使用販售金目鱸。新鮮的塘魚經過此法處理，既可以除去塘泥味，還可以延長其存活時間。2009 年，建甌的弓魚技藝被列入福建省第三批非物質文化遺產目錄。

## 歷史沿革

並無可靠文獻顯示弓魚技術創於何時，根據建甌漁民口耳相傳，弓魚可能在明朝萬曆年間或者清朝乾隆元年（1736 年）由建甌鐘樓村漁民王創仔無意之間發現。

當時王創仔在魚塘餵魚，他的兒子前來說有遠親來家探望，王創仔手上沒有任何盛魚器皿，於是拿起一根枯草將魚綁成弓形，叫兒子帶回家。當夜設宴招待親人，王創仔發覺魚特別鮮美，感覺奇怪，他的兒子便說將魚帶到家中時，魚依然活潑未死。王創仔想不到自己無意之間始創活魚保鮮法，於是進行實驗，知道如何保鮮辟腥，最後如法泡製，將魚身弓起來出售到市場之中，並大受歡迎，而因魚身呈弓狀，故叫弓魚。

城中有惡霸敲詐王創仔不果，誣告王創仔是奸商，誣蔑弓魚不過是在魚腹灌水欺市的手段，官員將他治罪，引起學習了弓魚的建甌同行憤慨。此時惡霸設宴招待客人，魚販紛紛抵制，只賣死魚不賣活魚，讓惡霸在食宴中灰頭土臉，於是弓魚聲名大噪，流傳至今。

臺灣魚市中會以弓魚方式販售金目鱸，根據台灣動物社會研究會在 2019 年的電話訪查，臺灣的 24 個魚市當中，有 8 家市場會以此方式販魚。

隨著現今科技發達，保鮮和運輸技術日新月異，而且當地從事漁業的人減少，弓魚開始式微，在建甌有面臨失傳危險。

## 綁魚

### 流程

「弓魚」的得名是因為需要將魚綁成弓形，而非指特定的魚類。建甌是淡水魚盛產區，出產的白鰱、花鰱、草魚及鯽魚等魚類均可經綁魚技術處理成為弓魚，當地市面大部份魚市場都會出售弓魚化處理的魚類。由於古時並沒有供氧設備，往往魚類運送到魚市場時已經死亡，漁民為提供到新鮮的魚類，無意間開創出弓魚技術。弓魚分為三大流程，分別是「初綁」、「餵水」和「綁水」。所謂的「初綁」，是找出合適的魚類，抓住魚鰓，用竹籤刺穿魚鼻，再用牙咬住繩索穿孔並且打結，將魚身向右彎成弓形，繩索另一端綁住魚尾近肛門的位置，然後拉緊；「餵水」指的是放回水中吐污納新。緊接的流程就是「綁水」，弓魚在水中一至二小時後，不動魚鼻的繩結，而是解開魚尾的繩索，再將繩索綁住肛門以上的位置拉緊。

弓魚著重技巧，手勢必須快速，陰力穩定魚身不讓掙扎，動作一氣呵成，手勢熟練的可以僅僅用了數秒時間便完成，因為在網中的魚會奮力掙扎，傷害魚身。而且整個過程只須一人完成，當牙關咬緊繩索之際，稍一不慎，牙齒可以被魚的拉力扯掉，故此弓魚有一定的危險性。。

### 用處

弓魚易於攜帶，運輸方便，受過弓魚處理的魚類，在離水的環境下，在可以保活 10 小時至一日，存活率根據氣候而變化。如果放在水中，不進食可以保活半個月左右。「初綁」之下，由於弓魚被綁緊，魚身避免彈跳而使得肉質保持鮮嫩；而「綁水」則可以將魚肚內的水留住不至洩出去體外，能除去魚腥味和塘泥味。但現代為了效率，很多漁民已經略去「綁水」步驟，僅作「初綁」和「餵水」處理。

當地也有一道以弓魚命名的菜餚，叫「酥炸弓魚」，用鹽醃過弓魚，再配以番薯粉、啤酒及雞蛋蛋漿油炸至金黃色，蘸上酸辣汁食用。食客評為肉質鮮嫩，酥香惹味。

## 科學分析

傳統上，弓魚只能右弓不能左弓，漁民和民俗學者認為左弓的話存活時間大大縮短，因為魚向右彎，魚的內贓可以不像左弓般擠壓，對魚比較舒服。但中國中央電視台科教頻道節目《走近科學》請來魚類專家做試驗，結果無論右弓左弓魚類的生存時間都是差不多，專家結論漁民認為右弓比較好是因為習慣使然，魚的左面比較多器官，弓起來麻煩而已。

弓魚的存活率比較長是因為弓魚因綁紮而強迫開口，而魚腮也一樣強行張開，因此吸氧多。緊綁也使魚身減少活動，防止傷害，不會消耗體能。沒有弓魚處理的魚已經無力張開口和腮，在離水的環境下，很快因缺氧機能衰退而死。但是弓魚這樣技術，只能適用空氣濕度高，溫度平均的地區，乾旱、溫度極端的地區則弓魚便不能生效。而且非所有魚類合適弓魚，鱔魚、泥鰍等等長形而柔軟的魚類，也不適合。

## 批評

有評論指弓魚的做法延長魚類的不必要的痛苦，並不人道。台灣動物社會研究會在 2019 年 10 月 4 日召開記者會，指出弓魚技法非常殘忍，屬於虐待動物，不是生產販售過程所必需之行為，會使魚類感受到不必要的痛苦，更會降低肉質，呼籲消費者拒購以弓魚技法綑綁的魚類，並呼籲農委會應依據動物保護法取締業者的弓魚行為。對此，農委會漁業署副署長林國平在同月 23 日召開的研討會中表示贊同，並會朝著掌握弓魚使用狀況、向消費者宣導，進而讓弓魚技法成為歷史的方向前進。

## 參考文獻

## 外部連結

* 弓魚不死之謎 （頁面存檔備份，存於網際網路檔案館）
* 建甌弓魚技藝 （頁面存檔備份，存於網際網路檔案館）
* 【走近科學】弓魚傳奇 （頁面存檔備份，存於網際網路檔案館）
* 建甌陳氏兄弟的弓魚技藝尋傳人 （頁面存檔備份，存於網際網路檔案館）
* 建甌「弓魚」旱運之謎
弓鱼属

**弓魚屬**（學名：_Racoma_）為鯉科的一個屬。

## 下屬物種

本屬包括以下物種：

* _Racoma gobioides_ McClelland, 1842
* 異唇弓魚 _Racoma heterochilus_ Ye et Fu
* 四川弓魚 _Racoma kozlovi_ Nikolsky
* 長鬚弓魚 _Racoma longibarbus_ (Fang)
* _Racoma ramzani_ Javed, Azizullah & Pervaiz, 2012
* 小弓魚 _Racoma parvus_

## 參考文獻
弓鲛目

**弓鯊目**又稱**弓鮫目**（學名：Hybodontiformes），也稱為 "Hybodonts"，是生存於石炭紀至古新世的一類已滅絕的板鰓亞綱（鯊魚、魟魚和鰩魚）。它們構成了與新鯊類最接近的種群，即現代鯊魚和鰩魚的姐妹群。 弓鮫目根據它們的錐形齒來命名並區分。它們是侏羅紀時期歐洲和北美鯊魚的主要群體，該目大部分種類滅絕於晚白堊世，可能是由於在與其他鯊魚的競爭中處於劣勢，不過皺齒鯊屬等一直存活到了古新世。矛鮫屬是最後的弓鮫目之一，它獨特的鋸齒狀細刺與最後的非鳥恐龍的化石一起出現在懷俄明州的淡水沉積物中，包括霸王龍和三角龍。弓鮫目物種在化石記錄中主要根據牙齒和鰭刺的不同進行鑑定。眾所周知，它們在淡水和鹹水環境中均有分布。

## 詞源

"hybodont" 來自希臘文ὕβος 或ὑβός（意為駝峰或駝背）和 andδούς（δοντ，意為牙齒），該名稱是根據其圓錐形的牙齒命名的。

## 系統發育

弓鮫目是新鯊類外的一類軟骨魚，與櫛棘鯊目和新鯊類一起被歸為鯊鰩下綱。 弓鮫目目前有無尖齒魚科、弓鮫科、矛鮫科、多尖齒魚科、翼柱頭鯊科這五個科，其中滑齒鯊屬是多尖齒魚科的代表，弓鮫屬是弓鮫科的代表，而蒙氏翼柱頭鯊是翼柱頭鯊科的代表。

## 地質記錄

### 起源

弓鮫目最早是路易士・阿格西在 1837 年基於孤立的化石牙齒進行描述的。最早的弓鮫目化石來自石炭紀，包括三鋒鮫屬和其他來自蘇格蘭方解石與砂岩的魚類 1911 年，齊特爾（Zittel）首先將弓鮫目與現生鯊魚區分開。

儘管最早的弓鮫目化石是石炭紀的，但在泥盆紀早期它們可能已經從與新鯊類（現代鯊魚）的共同祖先中分化出來了。

### 二疊紀

現在稱為弓鮫目的屬包括許多種，例如弓鮫屬、無尖齒魚屬、星棘鯊屬、矛鮫屬和滑齒鯊屬。從阿曼的二疊紀礦床中回收了海牙樣本，表明弓鮫目在二疊紀期間生活在新特提斯洋。

這項研究與來自德克薩斯州的其他研究相結合，表明在二疊紀期間，弓鮫目的發展已經很成熟，並且在某些地方占主導地位。總的來說，二疊紀弓鮫目的化石記錄是有限的。最初的假設是，二疊紀末期滅絕並沒有顯著影響弓鮫目的多樣性，與此相反，人們後來認為二疊紀 - 三疊紀滅絕事件之前的五千萬年，二疊紀弓鮫目的多樣性有所下降。但是，最近在阿曼發現的樣本表明，二疊紀的弓鮫目的多樣性一直延伸到二疊紀末期。

### 三疊紀 - 早侏羅世

來自加拿大艾伯塔省硫山地層的三疊紀下層 Vega-Phroso 粉砂岩中發現了保存完好的 _Wapitiodus aplopagus_ 化石標本，它們在滅絕中倖存下來，並且在三疊紀早期數量很多。

三疊紀期間弓鮫目的多樣性達到了巔峰，在三疊紀和早侏羅世，無論是在海洋環境中還是非海洋環境中，弓鮫目都是最主要的鯊魚種群。一項對英格蘭中侏羅世化石的研究分析了 11 個屬的 20 個物種，表明當時的弓鮫目在蓬勃發展。

### 中侏羅世 - 古新世

在侏羅紀中期，弓鮫目種類發生了轉變，這是三疊紀 - 早侏羅世和晚侏羅世 — 白堊紀所見的截然不同的組合之間的過渡。

在侏羅紀晚期，隨著新鯊類（現代鯊魚）的進一步多樣化，在開闊海域中，弓鮫目變得不那麼常見了，但是在白堊紀，河流和較封閉水域中的弓鮫類仍然有較高的多樣性。白堊紀時期，弓鮫目主要分布於淡水環境，它們通過適應淡水條件而保持成功，在泰國的淡水沉積物中發現了弓鮫目的 7 個屬大部分弓鮫目的滅絕可能是由於與其他鯊魚的競爭所致，而不是白堊紀 - 古近紀滅絕事件。其他大多數鯊魚並沒有受到白堊紀 - 古近紀滅絕事件的顯著影響，這也表明競爭導致了弓鮫目的滅絕。

儘管如此，皺齒鯊科的成員存活到了古新世，不過它們有可能屬於新鯊類。

## 棲息地

弓鮫目化石在海相到河流相（河流沉積）的沉積環境中被發現。當它們第一次進化時，它們生活在海洋和淡水系統中。雖然多數弓鮫屬生活在淡水中，但在瀉湖和其他封閉的沉積環境中發現的中侏羅世樣品中有一個弓鮫屬進入更為狹小的環境的例子。在泰國淡水 Khorat 群（上侏羅世 - 阿普第階（下白堊紀））中發現的 7 枚弓鮫屬的牙齒被描述。

## 形態與牙齒

通常根據牙齒和鰭脊骨化石的大小和形狀來描述和鑑定弓鮫目物種。弓鮫目畸形的牙齒被認為具有突出的齒尖，該齒尖高於側齒。弓鮫的種類通常是根據它們的牙齒化石確定的，這些牙齒化石比鯊魚骨骼的其餘部分更有可能保存在岩石記錄中。化石記錄中的牙齒很豐富，因為鯊魚一生中都會更換它們，並且牙齒具有抗腐蝕能力。由於牙齒的根部沒有很好地附著在牙冠上，因此弓鮫的牙齒通常被保存為不完整的化石。根據牙齒的形狀，最初將它們分為兩類。一組牙齒的齒尖尖而沒有牙髓腔，這些被稱為骨牙；另一組具有不同的齒尖排列，並具有牙髓腔，這些被稱為正牙。例如，弓鮫目物種 _Heterophychodus steinmanni_ 的牙齒上具有垂直排列的牙本質血管，也稱為「管狀牙本質」。這些骨質疏鬆牙齒的冠部覆蓋有單層的同種生物。

弓鮫目的特徵是有兩個背鰭，每個背鰭之前都有特定形狀的棘刺。鰭狀棘刺的形狀用於區分其他鯊魚種群和不同種類的弓鮫目。鰭棘細長，並朝著動物的背部輕輕彎曲。雄性弓鮫目物種的頭部有小刺。弓鮫目的下顎粗大而厚實，根據飲食和牙齒的不同而有所不同。弓鮫目有成對的鰭，用於轉向，尾鰭完全異種，或尾部不平整，背鰭比腹鰭更延伸。

最完整的弓鮫目化石之一是巴西東北部桑塔納組（早白堊世）的 Tribodus 樣本。回收了一個三維標本，揭示了胸鰭的形狀以及它們如何附著在肩骨上。

## 行為

弓鮫目可能是游速較慢的鯊魚，並使用其成對的鰭進行操縱和穩定。 弓鮫屬是一類典型的弓鮫目，被認為游速緩慢，但偶爾會突然爆發，使其成為快速移動追捕獵物的活躍掠食者。牙弓有各種各樣的牙齒形狀，這種多樣性表明它們利用了多種食物來源。有人認為，某些齒寬較寬，更扁平的舌齒專門用於粉碎硬殼獵物。 滑齒鯊屬牙齒上發達的磨損小面表明某些齒狀牙齒壓碎了它們的食物。泰國描述的物種具有多種牙齒形狀，表明有多種進食習慣。球形牙齒被用來壓碎具有硬殼的底棲獵物。其他一些則是機會主義者，其飲食中有大量的軟體動物。關於弓鮫目的生殖習性知之甚少，一項研究在吉爾吉斯斯坦的三疊紀淡水湖沉積物中發現了豐富的牙齒化石和卵袋。基於豐富的卵和幼年個體化石以及數量有限的成年個體標本，該遺址被解釋為一個古老的鯊魚繁殖地。

## 參考資料

## 外部連結

* https://web.archive.org/web/20081106004709/http://palaeos.com/Vertebrates/Units/070Chondrichthyes/070.600.html#Hybodontiformes
* http://www.helsinki.fi/~mhaaramo/metazoa/deuterostoma/chordata/chondrichthyes/elasmobranchii/hybodontiformes/hybodontiformes.html （頁面存檔備份，存於網際網路檔案館）
弓鲛科

**弓鯊科**又稱**弓鮫科**（學名：Hybodontidae）是一類已滅絕的軟骨魚類，它們出現於古生代晚期，在白堊紀消失。

## 參考資料
弓鳍鱼

**弓鰭魚**（學名：_Amia calva_）是弓鰭魚目弓鰭魚科弓鰭魚屬目前僅存的一種，屬於全骨下綱的條鰭魚類，與雀鱔目的親緣關係較近，也是一種活化石。從侏羅紀的化石中就有弓鰭魚類存在，但目前只剩本種生存在密西西比河流域和北美洲東部的河流、湖泊中。體長可達一米，性兇猛，以動物性食物為主。

## 特徵

身體延長，稍側扁，雌魚長 65－70 cm（26－28 英寸），雄魚長 50－65 cm（20－26 英寸）。其最長可達 109 cm（43 英寸），重 9.75 公斤（21.5 磅）。新生的弓鰭魚在一年內就可以長到 13－23 cm（5.1－9.1 英寸）。

體被有革狀硬鱗，頦部有一喉板；背鰭延長，臀鰭短；尾部近似正尾形，後緣為圓形，尾部靠背處有一大黑斑，雄性尾鰭上也有一個外黃內黑的斑點，背鰭延長，鰾大，有紅血球，在缺氧時可以臨時用鰾呼吸。頜部有喉板，尾鰭近乎正圓形。

## 生態

本魚棲息於植物茂盛的湖泊或溪流中，屬肉食性，以魚類、青蛙、甲殼類、蠕蟲等為食，繁殖期約在每年 4 至 7 月，雄魚會在淺灘以水草築巢，並建立勢力範圍，雌魚每次產卵數為 3 萬顆，卵約 8 至 10 天孵化。

## 經濟利用

它被釣魚愛好者所青睞，但是其攻擊性很強，牙齒鋒利，因此需要格外小心處理。

它的肉口感並不好，但在熏製或烹飪之後仍可食用。它的魚籽有時候會被當做鱘魚子的替代品，商品名為「Cajun caviar」、「Choupiquet Royale」。

## 參考來源

## 外部連結

* 弓鰭魚介紹 (英文) （頁面存檔備份，存於網際網路檔案館）
弓鳍鱼号

**弓鰭魚號潛艇** (SS/AGSS-287) 美國海軍的以弓鰭魚命名的一艘柴油動力潛艇。它是巴勞鱵級潛艇中的一艘。自 1981 年以來，本艇一直作為潛艇博物館和公園毗鄰著亞利桑那號紀念館一起在夏威夷珍珠港向公眾開放。
本艇是該級潛艇的第三艘艦，於 1942 年 7 月 23 日，在緬因州基特里的樸茨茅斯海軍造船廠鋪設龍骨，並於同年的 12 月 7 日下水。在下水儀式上，海軍上尉 James Gawne 的妻子 Jane Gawne 在儀式上進行了擲瓶禮。

弓鰭魚號於 1943 年 5 月 1 日正式服役，艇長是海軍中校 Joseph H. Willingham 。

## 首航

弓鰭魚號在裝備完畢後，由羅得島州的紐波特前往康乃狄克州的新倫敦，這裡是她的首航訓練基地。 1943 年 7 月上旬，本艇經巴拿馬運河橫渡太平洋後到達澳大利亞進入太平洋戰區。在布里斯班進行航後維修後於 8 月 19 日再次啟航，其沿澳大利亞海岸線向西北航行然後抵達了達爾文。在那個港口加滿油後，並於 8 月 25 日啟航。這天早上她進行了第一次戰鬥巡邏。

9 月 2 日弓鰭魚號抵達棉蘭老島海域，在該水域航行了三個多星期的時間裡，她沒有遇到任何有價值的目標。9 月 24 日，她與同樣是巴勞級的喙魚號會合開始進行協同行動。第二天，兩艘潛艇發現一個由六艘船組成的護航船隊並開始追蹤。大約五個小時後，弓鰭魚號終於找到了合適的攻擊位置。然後她發射了她的六枚船首魚雷，其中四枚的目標是一艘貨船，另外兩枚則目標尾隨貨輪的一艘運輸船。三枚魚類在第一艘船的側面爆炸，而向運輸船發射的兩枚都擊中了目標。接著潛艇立即轉向，以尾部朝向護航隊並清空她的艉部魚類管，共四枚魚雷朝艦隊中的一艘油輪發射出去。之後，護航艦艇朝潛望鏡射擊的炮火，迫使弓鰭魚下潛，因此阻止了船員觀察最後一次齊射的戰果，但他們聽到魚雷爆炸的聲音。大約一個小時後，潛艇上升到潛望鏡深度進行觀察發現重達 8,120 噸的客運貨船「霧島丸」號正在慢慢下沉，目標油輪起火，而運輸船似乎向船尾傾斜。不過，後兩艘船顯然能夠支撐航行返回港口，戰後對日本記錄的研究證實了這兩艘船並沒有沉沒。當天晚些時候，弓鰭魚的船員們聽到遠處的爆炸聲，並推斷喙魚號正在追船隊的剩餘船隻。這一結論被證明是正確的，因為他們的姊妹船之後造成了兩艘總重約 12,000 噸的日本船隻的損害。儘管潛艇在夜間繼續追擊剩餘的逃跑的敵艦，但被打得落花流水的日艦群最終還是在黑暗中溜走了。

 

## 參考書目
弓鳍鱼属

**弓鰭魚屬**（學名：_Amia_）為弓鰭魚科的一個屬。

## 下屬物種

本屬包括以下物種：

* 弓鰭魚 _Amia calva_ Linnaeus, 1766
* _Amia fragosa_ Jordan, 1927
* _Amia hesperia_ Wilson, 1982
* _Amia lineata_
* _Amia pattersoni_ Grande & Bemis, 1998
* _Amia scutata_ Cope, 1875
* _Amia uintaensis_ (Leidy, 1873)

## 參考文獻
弓鳍鱼科

**弓鰭魚科**（學名：Amiidae）為弓鰭魚目的一個科。

## 下級分類

本科包括以下屬：

* 弓鰭魚屬 _Amia_ Linnaeus, 1766
* _Amiopsis_ Kner, 1863
* _Calamopleurus_ Agassiz, 1841
* _Cratoamia_ Brito, Yabumoto & Grande, 2008
* _Cyclurus_ Agassiz, 1839
* _Guizhouamia_ Liu, Yin & Wang, 2002
* _Kindleia_ Jordan, 1927
* _Lehmanamia_ Casier, 1966
* _Maliamia_ Patterson & Longbottom, 1989
* _Melvius_ Bryant, 1988
* _Nipponamia_ Yabumoto, 1994
* _Pachyamia_ Chalifa & Tchernov, 1982
* _Pappichthys_ Cope, 1873
* _Paramiatus_ Romer & Fryxell, 1928
* _Protamia_ Leidy, 1873
* _Pseudamia_ Lehman, 1951
* _Pseudamiatus_ Whitley, 1954
* _Solnhofenamia_ Grande & Bemis, 1998
* _Stylomyleodon_ Russell, 1928
* _Vidalamia_ White & Moy-Thomas, 1941
* _Vidalia_ Sauvage, 1903

## 參考文獻
弔唁冊

**弔唁冊**是記錄對死亡及慘事之悼惜的書籍。知名人物離世或發生導致死亡重大災難後，公眾場所會設有弔唁冊供公眾人士憑弔。誌悼期間過後，唁冊會交予近親保管留念或存進檔案館。

一些格外出眾的人物，其弔文會編制再版。例如美國總統亞伯拉罕・林肯遇刺身亡後，美國政府印刷局在 1867 年出版了精裝官方弔文集。

## 參見

* 悼辭
* 喪慟
* 紀念建築

## 參考
引人入性

《**金賽性學教室**》（英語：_Kinsey_）是一部 2004 年的美國傳記片，由比爾・坎登執導及編劇，其描述了因《金賽報告》而聞名於世的性學家阿爾弗雷德・金賽（連恩・尼遜飾演）的一生。這部電影的演員還包括蘿拉・琳妮、克里斯・歐唐納、彼得・賽斯嘉、提摩西・荷頓、約翰・李斯高、提姆・柯瑞，以及奧立佛・普雷特。

## 劇情

在印第安納大學擔任動物學助理教授的金賽在教授蜜蜂的課堂上，與他的學生嘉娜・麥美倫相戀並結婚，以此為契機，開始有學生向他尋求戀愛方面的建議，在他與學生談到性時，發現至今為止以科學方式研究「人類的性」的報告竟然少之又少，他便興起了走遍全國、與各種不同的人進行訪談，對人類的性展開人類史上從未有過的大規模科學研究。

## 演員

## 反應

《金賽性學教室》廣受好評；在爛番茄上有 91% 讚好的評價。在 Metacritic 上，此片 100 分中有 79 分。

國際票房有 16,918,723 美元，但美國票房只得 10,254,979 美元。

## 獎項與提名

### 獎項

**佛羅里達影評人協會**

* 最佳女配角 (蓮妮)

**GLAAD Media Awards**

* 傑出電影－ Wide Release

**洛杉磯影評人協會**

* 最佳男主角（尼遜）

**國家評論協會**

* 最佳女配角（蓮妮）

**鳳凰城影評人協會**

* 最佳女配角（蓮妮）

### 提名

**奧斯卡金像獎**

* 最佳女配角獎 （蓮妮）

**American Cinema Editors (ACE)**

* 最初剪輯電影－劇情類 (Katz)

**廣播影評人協會**

* 最佳電影
* 最佳男配角（沙士加特）
* 最佳女配角（蓮妮）
* 最佳編劇（康登）

**Casting Society of America (CSA)**

* 最佳演員挑選－劇情類（Tolan）

**金球獎**

* 最佳男主角－劇情片（尼遜）
* 最佳電影－劇情類
* 最佳女配角－電影（蓮妮）

**獨立精神獎**

* 最佳男主角（尼遜）
* 最佳電影
* 最佳劇本（康登）
* 最佳男配角（沙士加特）

**在線影評人協會**

* 最佳男配角（沙士加特）
* 最佳女配角（蓮妮）

**衛星獎**

* 最佳男主角－劇情片（尼遜）
* 最佳導演（康登）
* 最佳電影－劇情類
* 最佳劇本－原創（康登）
* 最佳男配角－劇情片（沙士加特）
* 最佳女配角－劇情片（蓮妮）

**Screen Actors Guild (SAG)**

* 最佳女配角（蓮妮）

**溫哥華影評人協會**

* 最佳男主角（尼遜）

**美國編劇工會 (WGA)**

* 最佳原創劇本（康登）

## 參考資料

## 外部連結

* 官方網站
* 網際網路電影資料庫（IMDb）上《Kinsey》的資料（英文）
* Box Office Mojo 上《Kinsey》的資料（英文）
* 爛番茄上《Kinsey》的資料（英文）
* Metacritic 上《Kinsey》的資料（英文）
引人注意

**引人注意**是指有些人故意做出一些希望能引起他人注意的事情。 在某些情況下，做出引人關注的行為是可以接受的， 而且引人注意也是一種營銷手段。

## 原因

做出引人注意行為的原因多種多樣。諸如孤獨、嫉妒、自卑、自戀和自憐都是造成某些人做出引人注意的原因。 

反覆做出引人注意的行為也是自戀型人格疾患、戲劇化人格違常等多重人格障礙的症狀之一。 

## 參考文獻
引付眾

**引付眾**是鎌倉幕府的官職，地位最高者為**引付頭人**，經由執權授權而指揮引付眾來管理訴訟的運作。

## 沿革

* 『引付』最初為鎌倉幕府的第五代執權北條時賴（1249 年）為加速與正確裁判幕府御家人之間訴訟的處理（包含土地與年貢等）而創立的**訴訟機關**。
* 引付頭人由執權於幕府體系的三位同為出身北條一門的評定眾裏，選任一位來兼任。引付頭人經由授權，即指揮機關內四至五名的引付眾來審理爭議。

## 參考文獻
引付頭人

**引付眾**是鎌倉幕府的官職，地位最高者為**引付頭人**，經由執權授權而指揮引付眾來管理訴訟的運作。

## 沿革

* 『引付』最初為鎌倉幕府的第五代執權北條時賴（1249 年）為加速與正確裁判幕府御家人之間訴訟的處理（包含土地與年貢等）而創立的**訴訟機關**。
* 引付頭人由執權於幕府體系的三位同為出身北條一門的評定眾裏，選任一位來兼任。引付頭人經由授權，即指揮機關內四至五名的引付眾來審理爭議。

## 參考文獻
引伸波幅

**隱含波動性**（又稱**隱含波動價值**，在香港普遍稱為**引申波幅**）是一個計量金融概念。一個選擇權的隱含波動性是用某個選擇權定價模型，從該選擇權的市場價格（權利金）中計算出的波動性。換言之，一個選擇權的隱含波動性在被代入定價模型後，所得出的理論價格將和該選擇權的市場價格相吻合。除了選擇權之外，其他具有嵌入式選擇性的金融工具，如利率上限契約也有隱含波動性。隱含波動性是一種預測未來值，與利用歷史數據得出的歷史波動性不同。

## 數學模型

一般的選擇權定價模型，如布萊克 - 休斯模型，在推算一個選擇權理論價格時，都需要代入一些要素值。所需的要素值視選擇權種類和所用的定價模型，而各異。但總逃不過使用一個預測標的資產的未來波動性， $\sigma \,$ 。以函數代表即是：

　
: $C=f(\sigma ,\cdot )\,$

其中: $C\,$ 是選擇權的理論價格，而 $f()\,$ 是個需要輸入 $\sigma \,$ 和其他要素值的函數。

 $f()\,$ 是個隨著 $\sigma \,$ 增加而單調增加的函數，也就是說波動價值越大，選擇權的理論價格也越大。同樣地，因為反函數定理，一個特定的 $C\,$ 值只能由一個 $\sigma \,$ 推算出。

換言之，假定 $g()=f^{-1}()\,$ ，於是可得

　
: $\sigma _{\bar {C}}=g({\bar {C}},\cdot )\,$

其中: ${\bar {C}}\,$ 是選擇權的市場價格。而 $\sigma _{\bar {C}}\,$ 是其市場價格 ${\bar {C}}\,$ 所**隱含**的波動性，也就是所謂的**隱含波動性**。

### 例子

假定有一個以 100 份 XYZ 公司無股息股票為標的普通買方選擇權 (也稱**看漲選擇權**或**認購選擇權**)，代數為 $C_{XYZ}\,$ 。其履約價是 $50，在 32 天後到期。現在的無風險利率是 5%。XYZ 公司股票目前交易價是 $51.25，而 $C_{XYZ}\,$ 目前市場價值是 $2.00。如果我們把 $C_{XYZ}\,$ 的目前市場價值代入一個布萊克 - 休斯模型，將得隱含波動性為 18.7%，也就是：

　
: $\sigma _{\bar {C}}=g({\bar {C}},\cdot )=18.7\%\,$

如果我們再把得出的隱含波動性代入定價模型 $f()\,$ ，將得理論價格為 $2.0004：

　
: $C_{theo}=f(\sigma _{\bar {C}},\cdot )=\$2.0004\,$

顯示利用隱含波動性所推算出的理論價格和該選擇權的市場價格是相吻合的。
引体向上

**引體上升**（英語：Pull-up），又稱**引體向上**，是鍛鍊上身肌肉的運動，主要訓練背闊肌，拉起的可以是鍛鍊者自身的體重，亦可以額外以鐵餅增加重量，或者以機械輔助減少重量。

一個標準的引體向上動作，雙手正手握在上方的橫槓上，雙臂完全打開，雙腳離地。用手臂和背部的肌肉，把自己的身體拉起來，直到下巴越過橫槓。然後把身體放下，直到雙臂伸直。如此重複。同樣的動作，但雙手反握，則稱為**反手引體向上**。用你手臂和背部的肌肉，把自己的身體拉起來，直到下巴越過橫槓。然後把身體放下，直到雙臂伸直，再重複動作。一般來說，男性要比女性更容易完成這個動作。

## 蹬腿

部分肌肉缺乏力量的人在做引體向上時會蹬起雙腿，以此獲得慣性來完成動作。

## 變種

## 參考
引信

**引信**是一種軍用的零部件，根據客戶的需要有多種設計方案，這個產品的主要功能是引爆彈頭，發射前需安裝在榴彈上，有些是撞擊起爆，而有些是感應或延遲起爆等，需要設定定時時間或轉動距離刻度環調整。

## 設計重點

引信的設計重點可以歸納如下：

* 設計與結構的簡單化。
* 對武器外型的影響程度極小。
* 製造成本必須經濟。
* 結構緊緻以利安裝於武器系統內。
* 儲藏、運輸和裝卸簡便。
* 良好的安全性。
* 對武器射擊或發射時產生的額外力量有足夠的保護。
* 可靠性佳，不易失效。

在實務層面，這些考量重點往往互相矛盾，例如為增加引信的安全性，則引信結構就會變得複雜，進而增加製造的成本；反之，簡單的引信設計隨之而來的就是不安全性和不可靠性。

截至目前為止，已有各式各樣的引信被設計、製造和使用，但這些引信都具有一個共同的目標：使彈頭能於「最佳引爆點」啟動「彈頭酬載」，發揮其內含的能量，以摧毀目標。以下依引信的作用方式來對引信進行分類。

## 時間引信

時間引信（Time Fuze）是利用機械、電子、煙火、化學、輻射或其他方式計量時間，一旦達到預定時間，便啟動以引爆酬載。

這類引信通常可於事先設定啟動時間。例如機械定時方式是利用一簡單的齒輪時鐘；而電子定時方式類似鐘錶，利用類比或數位電子計時器，大多用於照明彈、地雷、炸彈以及少數高爆砲彈上。時間調整的範圍依彈頭種類可短至數秒，長至數小時甚至數天。

## 觸發引信

觸發引信（Impact Fuze）為一種藉由與目標的直接物理性接觸，進而引爆彈頭的引信。至於實際的引爆時間則視觸發引信的設計而定，可在目標外或目標內啟動。

此種引信設計的困難點在於與目標產生直接物理性接觸時的感測效果，特別是目標硬度不足，或並不垂直於彈頭彈道時最為明顯。以飛機為例，其蒙皮薄且硬度低，若觸發引信避免飛行時的空氣阻力引爆彈頭而將感測和啟動臨界值設定較高，下場就是彈頭在飛機上穿孔而未引爆，對目標不構成致命性破壞。

依其在彈頭內的位置，又可分為三類：

### 彈尖引爆（Point-Detonating）觸發引信

引信設置於彈頭鼻錐部，其優點為在撞擊目標可立即反應。早期彈頭所使用的引信多屬此類，目的在破壞目標表面。

### 彈底引爆（Base-Detonating）觸發引信

引信設置於彈頭底部，主要為穿甲類武器採用。當彈頭撞擊至目標時，需經一段時間後引信方能因壓力而啟動，因此酬載被引爆時，彈頭已深入目標內部，又稱為觸發延時（impact delayaction）引信。

### 彈尖激發－彈底引爆觸發引信

這類引信主體部分仍裝置於彈底，但彈尖處仍裝置一感測器，當撞擊目標時感測器會產生電流並傳導至彈底的引信，並引爆底火和酬載。此類引信多用於反裝甲成形彈頭，這是因為當其在與目標接觸瞬間，即須產生爆波由後向前傳遞造成噴流，以熔穿裝甲。

## 近發引信

近接信管是一種在彈頭未與目標接觸的情形下，引爆酬載以獲致最大摧毀效應的引信。

不同於觸發引信藉由直接接觸來啟動或引爆彈頭酬載，而是以目標特性為啟動依據。目標特性可能包括反射無線電信號、感應磁場、截斷光波、製造壓力或產生音波等。此種引信的優點在於使彈頭酬載對目標的摧毀機率和效應增大，但相對地也會使引信對「最佳起爆點」的性能需求提高，增加設計困難性和製造成本；又如果同時出現多個目標，此類引信還必須能辨認並鎖定彈頭所應攻擊的目標。

引信的啟動可經由任何機械結構或能量形式來啟動，如電磁（Electromagnetic）、靜磁（Magnetostatic）、靜電（Electrostatic）或音響（Acoustic）等，然而，自然環境會影響能量的擴散或衰減等參數，進而直接關係到引信的啟動效率和效能。依啟動引信方式的不同，可以將近發引信作以下的區分：

### 靜磁式近發引信

因飛機或戰艦等物體具有一定磁場，在移動時會使地球磁場產生某種程度的干擾與微小變化，藉由偵測這些干擾或變化，經過一適當的放大和轉換，達成啟動和引爆酬載的一種引信。

### 聲波式近發引信

聲波式引信藉由感測來自目標產生的聲波以啟動和引爆酬載的一種引信。由於聲波的特性與目標的物理性質直接相關，因此引信的設計必須避免誤判而提早或延遲啟動和引爆彈頭酬載。

### 靜電式近發引信

本類引信藉由感應目標與彈頭之間的電荷差異和彼此強度以啟動和引爆彈頭酬載，但在實際設計與使用上，遇有天候不佳或其他原因時，雨水或水蒸氣會將彈頭與目標上的電荷帶走，導致引信功能的喪失。

### 壓力式近發引信

本類引信具一壓力感測器，用以感測環境的堅力變化，當壓力到達一臨界值就會啟動並引爆彈頭酬載。然而迄今為止，氣壓或水壓感測型引信在技術面上仍有未臻之處，故尚未進入實用階段。

### 光學式近發引信

本類引信藉由目標輻射或反射的光學訊號，經由引信內部的元件過濾、聚焦和放大後，某一特定波長（如紅外線）的光學訊號將轉換為電流，以啟動和引爆彈頭酬載。此類引信具有高度精確性，但易受天候影響，且特殊類型的引信量產困難度高。

## 參見

* 雷管

## 參考文獻

* 翁健台，陳仁和。電子引信技術發展。新新季刊，34 卷 2 期，民 95 年 4 月，頁 57-66。
* 林澄貴。認識電場引信水雷與重力引信水雷。海軍學術月刊，35 卷 10 期，民 90 年 10 月，頁 34-44。
* 朱錫璋譯。現代化的引信。軍品科技新知，104 期，民 87 年 5 月，頁 77-86。
* 引信設計手冊編寫組。引信設計手冊。北京，國防工業出版社，1978 年出版。
引入物种

**外來物種**，有時也稱為**引入種**，是指原來在當地沒有自然分布，經由人為無意或有意引進的物種。由於人類在世界各地交流頻繁，使得許多生物得以突破地理隔絕，拓展至他處。

外來種移入後，可能無法適應新的棲息地而很快絕跡，也有可能適應新環境，已在自然環境建立穩定族群者，稱為「歸化種」。外來種的好壞由於人類社會的定義而有所不同：並非所有的外來種都有害，其實大部份都對人類有益，才會被人為引進，如加州蜜李、美國櫻桃等。若新環境沒有天敵的控制，加上繁殖力旺盛，那麼外來種就會變為「入侵種」，會與原生物種發生競爭，破壞當地生態平衡，甚至造成對人類經濟的危害。常見的入侵種有：紅火蟻、福壽螺、布袋蓮、非洲大蝸牛、巴西龜、松材線蟲等，狗與貓也屬於入侵種（例如：澳洲流浪貓已對當地原生物種帶來威脅），被列入世界百大外來入侵種。

## 外來種的來源

* 引入養殖、畜牧或栽培
* 觀賞或寵物飼養外逸、棄養
* 由人類交通工具偷渡
* 生物防治引種
* 宗教放生
* 棲地改變導致原來的地理屏障消失
* 由學術研究機構逃逸（較少）

## 外來種對原生種的影響

* 掠食：掠食當地物種，導致族群下降甚至滅絕。
* 競爭：驅逐、取代當地原生物種的生態地位。
* 疾病：感染沒有抵抗力的原生物種，使得原生種大規模染病，甚至死亡。
* 雜交：基因庫的汙染，改變原生種的基因組成。

## 外來種對人類的影響

* 經濟損失：新病蟲害造成農業損失。
* 健康威脅：引發人類新疾病，接觸時致傷。

## 各地外來種

* 世界百大外來入侵種
* 台灣常見外來物種

## 另見

* 原生物種
* 生物多樣性
* 寵物
* 放生
* 入侵種

## 參考文獻

## 外部連結

* 外來種防治教育專刊 - 植物篇 (PDF 檔)(台灣)（頁面存檔備份，存於網際網路檔案館）
* 外來種防治教育專刊 - 動物篇 (PDF 檔)(台灣)（頁面存檔備份，存於網際網路檔案館）
引力光子

在理論物理學中，**引力光子**（英語：graviphoton 或 gravivector）是一種假想的粒子，它出現於卡魯扎 - 克萊因理論中，被看作是度規張量（引力場）在高於四維的時空中的激發。不過，其關鍵的物理性質與一個（有質量的）光子相類似：它誘導產生某種「矢量力」，有時稱為「第五種力」。電磁四維勢 $A_{\mu }$ 代表著度規張量 $g_{\mu 5}$ 多出來的一個分量，這裡的數字 5 表明有一個多出來的的維度，也就是第五維。

在擁有額外的超對稱性（額外超引力理論）的引力理論中，引力光子一般被認為是引力子的超對稱粒子，且其性質類似於光子，會傾向於與引力的強度相耦合。這一發現作出於 20 世紀 70 年代後期。 與引力子不同的是，它所提供的可能是一種排斥力（同時也有吸引力），也就是某種意義上的反重力。在某些特殊情況下，某些理論 —— 一般是由五維理論降維而來的理論 —— 認為，它在靜態極限下或許能完全抵消引力。 Joël Scherk 討論了這種現象的半真實性，進而開啟了關於這一現象的一系列研究。 
值得注意的是，引力子與光子的耦合不是任意的，也就是說必須要推導出一個足以同時性容納電磁張量與重力場張量的數學方程式，也必須是單純簡潔優美的方程式。

## 另見

* 引力純量子
* 超引力

## 參考資料
引力加速度

在物理學中，物體的**引力加速度**是指由萬有引力產生的加速度，在沒有其他外力作用的情況下，任何質量的物體都會在引力場中得到同樣的加速度。在地球表面附近，物體的引力加速度約在 **9.78 米 / 平方秒**與 **9.82 米 / 平方秒**之間，一般默認為標準值：**9.80665 米 / 平方秒**。

一個質量為 _M_ 的天體在空間某點所產生的引力加速度可以用以下公式計算：

　
: $a_{g}=G{M \over r^{2}}$

其中：

　
: _M_ 表示天體的質量，

　
: _r_ 表示物體的質心到天體的距離。

　
: _G_ 是萬有引力常數。

## 參考來源

## 參見

* 萬有引力定律
* 空氣阻力
* 重力加速度
引力势能

**引力位能**是指物體因為大質量物體的萬有引力而具有的位能，其大小與其到大質量的距離有關。

$$
E_{p}=-{\frac {GMm}{r}}
$$

其中 G 為萬有引力常數，M、m 分別為兩物體質量，r 為兩者距離。

依據古典力學，在兩個或更多的質量之間存在著引力位能。能量守恆要求這種重力位能永遠是負值。

## 證明

令無窮遠處為位能零點，則有 

$$
W=\int _{r}^{\infty }{\vec {F}}\cdot d{\vec {r}}
$$

且萬有引力 
 ${\vec {F}}={\frac {GMm}{r^{2}}}{\widehat {r}}$ 

解得 
 $W={\frac {GMm}{r}}$ 

由於質點所減少的位能等於保守力對該質點所作的功，所以引力位能 

$$
E_{p}=-W=-{\frac {GMm}{r}}
$$

在廣義相對論，引力位能被塑造成蘭道 - 栗弗席茲贗張量 ，以允許古典力學的守恆定律能夠獲得保留。加上物質的應力 - 能量張量至蘭道 - 栗弗席茲贗張量的結果是結合了物質和重力能贗張量導致散度為零的發散。有些人反對在基礎上做如此的延伸，認為這樣做在廣義相對論中是不適當的，這是只是守恆律的需要所衍生的用途，在這樣的情況下只是贗張量和真張量的結合。

## 參考資料
引力场

在古典物理學與廣義相對論中，**重力場**（英語：Gravitational field）是用以描述重力現象的模型：一個帶有質量的物體會在其周圍的空間中建立起重力場，而任何存在在這個空間中的其他帶有質量的物體便會受到該重力場的影響而受到一作用力，此作用力便是重力。在 SI 制中，重力場的單位是 [m/s²］。

歷史上，最早牛頓提出他的萬有引力定律時，是將重力理解為兩質點間的直接作用力，此模型中重力的傳播是即時的（或傳播的速度無限大）。而後牛頓與拉普拉斯試圖將提出類似輻射場或流體的重力模型，至 19 世紀後，重力場已被普遍認為必須以場的方式描述，亦即，兩物體間的萬有引力並不是即時的作用，而是以場的形式傳播並互相影響。

20 世紀以後，愛因斯坦的廣義相對論取代牛頓的古典理論成為最能精確描述重力的理論，而在重力場源較弱且速度遠小於光速時，牛頓的理論可視為愛因斯坦理論的近似。在愛因斯坦的理論中，重力場應視作時空本身的彎曲，彎曲的情形進一步影響物體的運動，造成觀察到的重力現象。數學上，我們說時空是一個四維的流形，重力場的概念必須用微分幾何中相應的描述流形彎曲情形的量來描述。

## 古典力學中的重力場

在古典力學中，重力場是一個物理量。其定義為：在單一質量 $M$ 附近的重力場是一個向量場，通常記做 ${\bf {g}}$ ，這個向量場在空間中各點的方向指向質量 M 的位置，大小為每單位質點在該處受到的重力，亦即，若一質點 $m$ 在空間中某處受到來自 $M$ 的重力為 ${\bf {F}}$ ，則該處的重力場強度定義為 $\mathbf {F} /m$ ，其中 $m$ 稱為測試質量。由此也可看出，重力場強度可以透過牛頓的萬有引力定律公式計算：

　
: $\mathbf {g} ={\frac {\mathbf {F} }{m}}={\frac {\mathrm {d} ^{2}\mathbf {R} }{\mathrm {d} t^{2}}}=-GM{\frac {\mathbf {\hat {R}} }{\left|\mathbf {R} \right|^{2}}}$

式中， $G$ 為萬有引力常數， $\mathbf {R} $ 為質量 $m$ 的位置向量（以質量 $M$ 處為原點）， $t$ 為時間， ${\hat {\mathbf {R} }}$ 為 $\mathbf {R} $ 方向的單位向量。這個式子涵蓋了牛頓的萬有引力定律。注意到 ${\bf {g}}$ 的大小與質量 $m$ 的加速度 $\mathrm {d} ^{2}\mathbf {R} /\mathrm {d} t^{2}$ 相同，換言之，重力場強度的量值與重力加速度的量值相等。

由於重力是保守的，重力場也是保守的，從而它可以被寫成一個純量場的梯度：

　
: $\mathbf {g} =-\nabla \Phi $

此純量場 $\Phi $ 稱作重力位。

若空間中存在多個帶質量的物體，那麼空間中任一點的重力場則是個別質量在該處建立的重力場的向量和：

　
: $\mathbf {g} _{j}^{\text{(net)}}=\sum _{i\neq j}\mathbf {g} _{i}={\frac {1}{m_{j}}}\sum _{i\neq j}\mathbf {F} _{i}=-G\sum _{i\neq j}m_{i}{\frac {\mathbf {\hat {R}} _{ij}}{\left|\mathbf {R} _{i}-\mathbf {R} _{j}\right|^{2}}}=-\sum _{i\neq j}\nabla \Phi _{i}$

也就是說，質量 $m_{j}$ 處的重力場是除了 $m_{j}$ 本身以外所有其他質量 $m_{i}$ 造成的重力場 $\mathbf {g} _{i}$ 的向量和。式中 ${\hat {\mathbf {R} }}_{ij}$ 是 $\mathbf {R} _{i}-\mathbf {R} _{j}$ 方向的單位向量。

進一步對重力場 ${\bf {g}}$ 取散度，我們可以得到

　
: $\nabla \cdot \mathbf {g} =-\nabla ^{2}\Phi =-4\pi G\rho $

式中 $\rho $ 是造成重力場的質量的密度。這條式子涵蓋了高斯的重力定律和帕松的重力方程式，和牛頓的萬有引力定律等價，兩者透過散度定理連結起來。

以上的數條方程式即為測試質量 $m$ 的運動方程式，也就是說，透過對這些方程式求解，我們可以完全確定並描述測試質量的運動狀態。

## 廣義相對論中的重力場

在廣義相對論中，「重力場」和「重力位」的概念分別被「克里斯多福符號」和「度規張量」取代，其中度規張量 $g_{\mu \nu }$ 必須滿足愛因斯坦方程式：

　
: $G_{\mu \nu }+\Lambda g_{\mu \nu }=\kappa T_{\mu \nu }$

式中 $G_{\mu \nu }=R_{\mu \nu }-{1 \over 2}g_{\mu \nu }R$ 是愛因斯坦張量， $\Lambda $ 為宇宙常數， $\kappa ={\frac {8\pi G}{c^{2}}}$ 是愛因斯坦的萬有引力常數， $T_{\mu \nu }$ 是應力 - 能量張量。

重力場中的物體運動則由測地線方程式決定：

　
: ${\frac {d^{2}x^{\mu }}{d\tau ^{2}}}+\Gamma _{\rho \sigma }^{\mu }{\frac {dx^{\rho }}{d\tau }}{\frac {dx^{\sigma }}{d\tau }}=0$

式中的 $\Gamma $ 便是克里斯多福符號。

## 參見

## 註釋

## 參考文獻
引力奇异点

**引力奇異點**（英語：Gravitational singularity），也稱**時空奇異點**（Spacetime singularity）或**奇異點**，是一個體積無限小、密度無限大、引力無限大、時空曲率無限大的**點**，在這個點，目前所知的物理定律無法適用。例如黑洞的中心以及在宇宙大爆炸之前的初始奇異點。

當前的理論推測，當一個物體落入黑洞裡並趨近位於中心的奇異點時，這物體會因不同部位受到增強的吸引力而被拉長，為潮汐力，或稱麵條化，最終完全失去維度並無可挽回地消失於奇異點。外界觀測者在安全的距離外，對這事件的觀測則會完全不同。根據相對論，外界觀測者會看到物體隨著趨近於黑洞而變得越來越慢，最終在事件視界完全停止，而從來沒有真正落入黑洞。

奇異點的存在常被用來作為廣義相對論失效的證明，這是意料之內的，因奇異點存在於量子效應顯著的狀況中。可以想像，將來某種與量子引力的聯合理論（如目前研究的超弦理論、圈量子引力論）不需用奇異點來解釋黑洞，但這種理論還需要很多年的驗證。

根據宇宙審查假說，黑洞的奇異點保持隱藏在事件視界後面，事件視界內的光線無法逃逸，因此無法直接對其觀測。假想所允許的唯一的例外（稱為裸奇異點）是宇宙一開始的大爆炸，由於宇宙在大爆炸之前的初始狀態為一奇異點，廣義相對論及量子力學會在奇異點處失效，但量子力學實際上並不容許粒子佔據比自己波長小的空間。

兩種最重要的時空奇異點的類型分別是**曲率奇異點**和**錐形奇異點**。廣義相對論預言奇異點存在於黑洞之內：任何恆星因引力塌縮至小於其史瓦西半徑後會形成黑洞，產生一個被事件視界包圍的奇異點（同樣，黑洞形成的理論並沒有考慮量子力學），這種奇異點被稱為曲率奇異點。

有數學推導指出，物質會被奇異點破壞，消失於三維空間，以二維的形式存於黑洞表面，而其二維數據理論上可以重現於三維空間。這使科學家推測世界實際為二維數據，而三維空間可能只是被二維數據所投映。

按奇異點的本身特性，我們有可能永遠無法完全描述或了解黑洞中心的奇異點。雖然觀測者可以向黑洞中心發送訊號，但是黑洞內部仍然難以獲取資訊，至今只能單靠理論推測，無法取得實驗數據證明奇異點確實存在。

## 參考
引力子

**引力子**（英語：graviton），又稱**重力子**，一種量子物理學中，基於量子場論的架構，提出的假設基本粒子，這種量子的交換能產生引力。但是目前仍未知是否真正存在。引力子被設想為一個自旋為 2、質量為零、不帶電荷的玻色子。為了傳遞引力，引力子必須永遠相吸、作用範圍無限遠及以無限多的型態出現。

## 概論

在廣義相對論中，重力被看成一種幾何現象，即為時空的曲率，這個觀點目前已獲得極大成功。量子力學的觀點認為，作用力是由不連續的能量包（也就是量子）交換而產生。不同作用力的產生，則來自不同的量子。基於這種觀點，量子物理學的標準模型，認為基本交互作用都是由量子交換產生，並提出規範玻色子理論，如電磁力由光子交換產生，弱作用力由 W 及 Z 玻色子交換產生，強核力由膠子交換產生。這個理論預測，引力也應該是由某種玻色子的交換而產生，這種玻色子被稱為引力子。

量子理論在除對引力原理的解釋外，各方面都非常成功，譬如電磁學可用光子的量化來解釋（量子電動力學），而宇宙其他方面的基本作用力（弱核力和強核力）亦可用量子理論得到完美的描述；人們自然希望量子理論亦能解釋重力，故假想有一種未發現的重力子存在，其性質與光子類似，而最終可發展出量子重力理論。

或許，引力子是跟希格斯玻色子有關（因為引力跟質量成正比），因此需要希格斯玻色子的理論充分發展才能研究引力子。可是這種理論的數學運算十分複雜且無法自洽。

## 相關條目

* 重力磁性
* 重力波
* 普朗克質量
* 多重宇宙論

## 參考文獻

## 外部連結

* 引力子和光子
引力常数

**萬有引力常數**（記作 $G$ ），是一個包含在對有質量的物體間的萬有引力的計算中的實驗物理常數。它出現在牛頓的萬有引力定律和愛因斯坦的廣義相對論中。也稱作**重力常數**或**牛頓常數**。不應將其與小寫的 $g$ 混淆，後者是局部引力場（等於局部引力引起的加速度），尤其是在地球表面。

根據萬有引力定律，兩物體間的吸引力（ $F$ ）與二者的質量（ $m_{1}$ 和 $m_{2}$ ）的乘積成正比，而與他們之間的距離（ _r_ ）的平方成反比：

　
: $F=G{\frac {m_{1}m_{2}}{r^{2}}}.$

其中的比例常數 $G$ 即是萬有引力常數。

萬有引力常數大概是物理常數中最難測量的了。在國際單位制的單位中，2018 年的科學技術數據委員會推薦的萬有引力常數值為：

　
: $G=\left(6.67430\pm 0.00015\right)\times 10^{-11}\mathrm {m} ^{3}\mathrm {kg} ^{-1}\mathrm {s} ^{-2}$

最早記載由卡文迪什用扭秤測量。

近代，一些物理學家認為萬有引力常數並非定值，而是隨宇宙年齡的增長而逐漸變小。關於此說請參考狄拉克的大數假說。不過目前還沒有可靠的實驗證據顯示萬有引力常數是變化的。

## 參見

* 地球引力
* 標準重力
* 卡文迪什實驗

## 參考文獻
引力常數

**萬有引力常數**（記作 $G$ ），是一個包含在對有質量的物體間的萬有引力的計算中的實驗物理常數。它出現在牛頓的萬有引力定律和愛因斯坦的廣義相對論中。也稱作**重力常數**或**牛頓常數**。不應將其與小寫的 $g$ 混淆，後者是局部引力場（等於局部引力引起的加速度），尤其是在地球表面。

根據萬有引力定律，兩物體間的吸引力（ $F$ ）與二者的質量（ $m_{1}$ 和 $m_{2}$ ）的乘積成正比，而與他們之間的距離（ _r_ ）的平方成反比：

　
: $F=G{\frac {m_{1}m_{2}}{r^{2}}}.$

其中的比例常數 $G$ 即是萬有引力常數。

萬有引力常數大概是物理常數中最難測量的了。在國際單位制的單位中，2018 年的科學技術數據委員會推薦的萬有引力常數值為：

　
: $G=\left(6.67430\pm 0.00015\right)\times 10^{-11}\mathrm {m} ^{3}\mathrm {kg} ^{-1}\mathrm {s} ^{-2}$

最早記載由卡文迪什用扭秤測量。

近代，一些物理學家認為萬有引力常數並非定值，而是隨宇宙年齡的增長而逐漸變小。關於此說請參考狄拉克的大數假說。不過目前還沒有可靠的實驗證據顯示萬有引力常數是變化的。

## 參見

* 地球引力
* 標準重力
* 卡文迪什實驗

## 參考文獻
引力微子

**重力微子**（英語：Gravitino）為結合廣義相對論與超對稱的超引力理論所預言的一個粒子。其為重力子的超對稱伴粒子，是一規範費米子。目前還是一種假想粒子，也被提議為暗物質的候選者。

若其存在，其為自旋 3⁄2 的費米子，遵守哈希塔 - 史溫格方程式。重力微子場通常寫作 ψμα，其中 μ = 0,1,2,3 為四維向量指標，而 α = 1,2 為旋量指標。當 μ = 0，會得到負的範數模，一如其他自旋 1 以上的無質量粒子。這結果是非物理性的；為了符合么正性，必需存在規範對稱來抵銷這些模：δψμα = ∂μεα，其中 εα(x) 為時空的旋量函數。此一規範對稱性是局域的超對稱轉換，而所得理論為超重力。

重力微子傳遞超重力作用，一如光子傳遞電磁力作用以及理論性的重力子傳遞重力作用。在超重力理論中，發生超對稱破缺時，重力微子會獲得質量。這個效應在不同超對稱破缺模型中差異很大，但若超對稱要想解決標準模型中的層次問題，則重力微子的質量不能超過 1 TeV/c2。其實，在統一溫度下，宇宙特定格子點的高能就是 0.1~1TeV，由超對稱破缺獲得的質量即小於等於 1TeV/c2. 由此種破缺的機制獲得質量者，就不能再透過希格斯場機制獲得質量，這是因為質能守恆原理。

## 與 Rarita Schwinger 方程式的關係

## 相關條目

* 超重力
* 重力子
引力时间延迟效应

**引力時間延遲效應**（**Gravitational time delay**），或經常稱作**夏皮羅時間延遲效應**（**Shapiro time delay**）是在太陽系中能夠進行的四個古典廣義相對論的實驗驗證之一（另外三個是引力紅移、水星近日點的進動、光線在太陽引力場中的偏折）。這種時間延遲效應是指當雷達信號途徑一個大質量天體時，在觀測者看來這個信號發射到指定目標以及返回的時間都要比沒有大質量天體存在時所需的時間略長。與引力紅移的區別在於它是引力場造成的純粹時間延遲效應，並不改變信號的波長。

## 歷史

引力時間延遲效應最早由美國哈佛大學天體物理學家歐文・夏皮羅（Irwin I. Shapiro）於 1964 年在理論上提出。1960 年前後，廣義相對論的實驗驗證方法似乎已經被研究殆盡，在當時可研究的內容基本只有在數學層面上的理論研究。1962 年，理察・費曼曾因自己參加的一個引力學術會議失望地發出感慨，他說自己從會議中沒有學到任何東西，引力領域的討論如果不是在糾正前人的錯誤就是毫無用處的內容…… 自己不會再去參加任何引力的學術會議了。所幸這種情況在 1964 年得到了改變：夏皮羅從光線在太陽引力場中偏折這一事實中得到啟發，他認為如果廣義相對論正確，那麼當光途經太陽引力場時其 速度將會被減緩，減緩量和角度偏移量成正比。夏皮羅同時設想了一個用於證實他的預言的觀測實驗：從地面上向金星和水星表面發射雷達波並測量其往返時間。夏皮羅通過計算得到當地球、太陽和金星最大限度地在同一條直線上時，由於太陽質量導致的雷達波往返的時間延遲將達到 200 毫秒左右，這種延遲量在二十世紀六十年代的技術範圍內完全可以觀測到。

第一次實驗觀測是藉助麻省理工學院的「草堆」雷達天線（Haystack radar antenna）完成的，其結果和理論預測符合得很好，誤差小於 5%。其後這種實驗被不斷重複，並且不斷取得更高的精度。1976 年的海盜號火星探測器將精度提高到了 0.1%；而 2003 年的卡西尼號土星探測器的實驗則達到了小於 0.002%，是迄今為止精度最高的廣義相對論實驗驗證。

## 時間延遲的計算

根據廣義相對論理論，原時和引力場度規下的坐標時存在關係

　
: ${\frac {d\tau }{dt}}={\sqrt {g_{00}}}$

其中 $g_{00}$ 是引力場度規的分量。引力場越強時，坐標時相對原時的延遲就越大。

當光信號途經一個單一質量的引力場時，其時間延遲量為

　
: $\Delta t=-{\frac {2GM}{c^{3}}}\ln(1-\mathbf {R} \cdot \mathbf {x} )$

其中 $\mathbf {R} $ 是觀測者到信號源位置的單位矢量，而 $\mathbf {x} $ 是觀測者到質量 $M\,$ 位置的單位矢量。如果用史瓦西半徑表示，時間延遲量可寫成

　
: $\Delta t=-{\frac {R_{s}}{c}}\ln(1-\mathbf {R} \cdot \mathbf {x} )$

這裡 $R_{s}$ 是質量 $M\,$ 的史瓦西半徑： $R_{s}={\frac {2GM}{c^{2}}}$ 。

## 實例

在行星際探測器（例如旅行者 1 號、2 號，先驅者 10 號、11 號）的測距中，由於太陽引力場的作用引力時間延遲效應一定要被考慮到測距的數據中去。而在所有重力波的探測中，來到太陽系的重力波都會受到太陽、大行星甚至小行星引力場的影響而產生延遲。特別是在對毫秒脈衝星的計時觀測中，來自毫秒脈衝星的脈衝信號傳播到地球的時間因受到引力時間延遲的影響會造成偏差。由於對毫秒脈衝星的計時是目前探測超低頻重力波的僅有手段，因而引力時間延遲效應對超低頻重力波的探測的影響也需要被考慮。

## 愛因斯坦關於引力場對光的作用的思考

「其次我們的結果表明，根據廣義相對論理論，光速是一個常數這一定律變得沒有任何佐證。它作為狹義相對論的兩條基本假設之一，以及作為我們經常引用的定律，由此將不能保證無限度的正確性。一束光的彎曲只可能是因為光在傳播過程中速度隨位置發生改變而產生。或許現在我們會猜想是不是狹義相對論，以及它推出的所有相關理論即將灰飛煙滅。但事實並非如此。現在我們只能得出結論：狹義相對論並不能保證無限度的正確性，它的結論只是在我們能夠忽略引力場對現象（例如，光）的影響時才成立。」—— 阿爾伯特・愛因斯坦（《廣義相對論：第 22 章 - 廣義相對論原理的一些推論》）

## 參見

* 廣義相對論的實驗驗證
* 引力紅移和藍移
* 光線在太陽引力場中的偏折
* 原時
* 重力波天文學
* 引力時間膨脹

## 參考文獻

* Boost for General Relativity. （頁面存檔備份，存於網際網路檔案館） Nature（頁面存檔備份，存於網際網路檔案館）. 12 July 2001.
* * _Relativity : the Special and General Theory by Albert Einstein._ - 古騰堡計劃
* Irwin I. Shapiro. Fourth Test of General Relativity. Physical Review Letters. December 1964, **13**: 789–791.
* Irwin I. Shapiro, Gordon H. Pettengill, Michael E. Ash, Melvin L. Stone, William B. Smith, Richard P. Ingalls, and Richard A. Brockelman. Fourth Test of General Relativity: Preliminary Results. Physical Review Letters. May 1968, **20**: 1265–1269.
* d'Inverno, Ray. Introducing Einstein's Relativity. Oxford: Clarendon Press. 1992. ISBN 0-19-859686-3.  其中 **Section 15.6** 是面向高年級本科生的有關引力時間延遲效應的介紹
* Will, Clifford M. The Confrontation between General Relativity and Experiment. Living Rev. Rel. 2001, **4**: 4–107.  gr-qc/0103036 （頁面存檔備份，存於網際網路檔案館） 一個研究生水平的關於廣義相對論實驗驗證的綜述
* John C. Baez, Emory F. Bunn. The Meaning of Einstein's Equation. Amer. Jour. Phys. 2005, **73**: 644–652.  gr-qc/0103044 （頁面存檔備份，存於網際網路檔案館）
* Gravity Probe B - Testing Einstein （頁面存檔備份，存於網際網路檔案館）歷史背景，演示夏皮羅時間延遲的動畫
引力是熵力

**引力的熵力假說**是一種關於萬有引力本質的理論假說，由荷蘭弦理論家埃里克・韋爾蘭德於 2009 年提出。牛頓的萬有引力定律與愛因斯坦的廣義相對論都對引力有了很好的闡述，但對其本質仍不了解。韋爾蘭德的這一理論便提供了一種可能的假說來描述引力的來源。目前這一理論還處於初級階段。

## 歷史

這一想法的起源可以追溯到 20 世紀 70 年代中葉雅各布・貝肯斯坦和史蒂芬・霍金對於黑洞熱力學的研究。這些研究發現，引力與熱力學基本定律間有著相當密切的聯繫。1995 年，特德・雅克布森發現，通過黑洞熵公式與熱力學第一定律能夠推導出愛因斯坦場方程式。隨後，更多物理學家開始研究引力與熵之間的關係。

## 埃里克・韋爾蘭德的理論

2009 年，阿姆斯特丹大學的埃里克・韋爾蘭德提出了一個全新的理論，認為引力就是一種熵力。或更一般的說，是絕熱反作用力，微觀上劇烈作用的疊加，將導致巨觀相對上較為和緩的變化。這一理論通過傑拉德・特・胡夫特的全像原理將熱力學與引力相結合。

根據韋爾蘭德的推導，他得出的結果是引力不是一種基本力，而是一種宏觀力，來源於熵力，本質上與彈力、壓力等相同。同時質量和慣性也是宏觀現象。他認為，引力的現象是由於兩個質量物體之間的全像表面的熵（平均資訊量）的改變導致系統能量改變所引起的。他也通過統計物理與全像原理推導出了牛頓萬有引力定律與愛因斯坦理論。根據他的理論，全像原理和量子力學才是基本原理，而愛因斯坦理論則是一種可以推導出來的現象。

在其論文預印本發布到網上 20 多天內，就已經相繼出現十幾篇論文進一步討論這一假想。其中，包括了這一理論在宇宙學、暗能量、膨脹宇宙、圈量子引力論等方面的探討。另外還有相關的微觀模型也已被提出。

## 評論和實驗測試

在此想法出現後，有部分媒體對此進行了報導，也引起了理論物理學界的很高關注，有很多人向韋爾蘭德表示祝賀。諾貝爾物理學獎得主傑拉德・特・胡夫特認為這一想法需要繼續發展，同時稱讚韋爾蘭德關注真正的物理概念，而不是像其他弦理論家只討論抽象的數學。阿姆斯特丹大學數學物理學家、荷蘭皇家科學院院長羅貝特・戴克赫拉夫對這一理念表示贊同，認為其「看上去很簡單，但非常有說服力」。麻薩諸塞州布蘭迪斯大學研究廣義相對論的物理學家斯坦利・德塞爾也認為這是一個「爆炸性事件」，同時「會挑戰牛頓、虎克、愛因斯坦制訂的金科玉律」。

但同時也有物理學家表示懷疑與反對，其中包括捷克理論物理學家羅伯斯・莫特和哥倫比亞大學數學物理學家彼得・沃伊特。沃伊特認為這還是一種「很模糊的想法」。也有人認為韋爾蘭德的論證只是一種循環論證而已。還有人則聲稱對此方法拋棄了數學而擔憂。
而韋爾蘭德自己則認為，「目前這還算不上理論，只是一種新的範例和框架」，並認為「挑戰現在才開始」。

利用現有技術的宇宙觀察可以用來測試理論，萊頓天文台的一個團隊統計觀察到距離超過 33000 個星系的中心很遠的引力場的透鏡效應，發現這些引力場與韋爾蘭德的理論一致。使用傳統的重力理論，這些觀察所暗示的區域（以及從測量的星系自轉問題）只能歸因於暗物質的特定分布。

2016 年 6 月，普林斯頓大學研究員克里斯・帕爾多（Kris Pardo）的一項研究表明，韋爾蘭德的理論與觀測到的矮星系旋轉速度不一致。

## 相關條目

* 引力
* 熵力

## 參考文獻
引力時間膨脹

**引力時間膨脹**（英語：Gravitational time dilation）是指在宇宙有不同位能的區域會導致時間以不同的速率度過的現象，引力導致的時空扭曲率越大，時間就過得越慢。愛因斯坦最初在自己的相對論中預測出這種現象，並其後由各種廣義相對論實驗中被證實。

其中一種證實方法就是把兩個原子鐘放在不同的高度（因此來自地球的引力效應會有差別），它們在一段時間後所測到的時間會有些許差別。其差別極小極小，甚至要用到奈秒來作單位。

引力時間膨脹首次由愛因斯坦於 1907 年提出，並是狹義相對論中參照對象的加速前進所導致的結果。在廣義相對論中，它被視爲是時空度規張量描述的在不同地點的原時的差。龐德 - 雷布卡實驗首次直接證實了這種現象的存在。

## 定義

引力時間膨脹會從大型天體引力場中加速的參考坐標或等效原理裏明確地表現出來。更簡單的來説，遠離大型天體（就是儲有更高位能）的鐘錶會走得更快，而接近大型天體的（儲有較低位能）的便會走得更慢。

所有加速參考坐標都會表現出這種效應，如高速賽車或太空太空梭。旋轉的物體如旋轉木馬和摩天輪等的引力時間膨脹，則是自旋產生的。

根據套用了等效原理的廣義相對論表明，所有加速的參考坐標都會產生一個引力場。根據廣義相對論，慣性質量和引力質量都是同等的。並非所有引力場都是「彎形的」或是「圓形的」，其實例如賽車或太空太空梭情況中，引力場是「平坦的」。所有重力加速度都會形成引力時間膨脹。

* 對於一個主觀基準觀測者來看，一個加速中的盒子的公式是 $T_{d}=1+gh/c^{2}$ ，而其中的
   * $T_{d}$ 是在遠處的_總共_時間膨脹，
  * $g$ 是基準觀測者量出的盒子加速度，
  * $h$ 是觀測者們之間的「垂直」距離。
* 在一個旋轉中的圓盤上，基準觀測者位於圓心並於盤子同速自轉時（就是説這時的時空觀不是慣性的），其公式是 $T_{d}={\sqrt {1-r^{2}\omega ^{2}/c^{2}}}$ ，其中的
   * $r$ 是離圓心的距離（基準觀測者的位置），
  * $\omega $ 是盤子的轉速。

　
: 因此在慣性參考坐標中速度時間膨脹的公式就是大家熟悉的 ${\sqrt {1-v^{2}/c^{2}}}$ 。

## 在不旋轉的球體外

有一條出自史瓦西度規的公式被用在計算於一個非旋轉大型球對稱天體附近時空的引力時間膨脹：

 $t_{0}=t_{f}{\sqrt {1-{\frac {2GM}{rc^{2}}}}}=t_{f}{\sqrt {1-{\frac {r_{0}}{r}}}}$ ，其中

 * $t_{0}$ 是相對於位於這個引力場內觀測者原時（他的時間走得較慢）的 A 和 B 事件之間的時差，
* $t_{f}$ 是相對於位於這個引力場外觀測者原時（他的時間走得較快）的 A 和 B 事件之間的時差，
* $G$ 是引力常數，
* $M$ 是產生引力天體的質量，
* $r$ 是觀測者的徑向坐標（相似於從天體中心的距離，但實際上是史瓦西坐標），
* $c$ 是光速，
* $r_{0}=2GM/c^{2}$ 是 M 的史瓦西半徑。如果一個大型天體坍塌後，其表面位於這個徑向坐標上（換句話說就是它的半徑等於 $r_{0}=2GM/c^{2}$ ），那麽這個坍塌後的天體就是一個黑洞。

## 在不旋轉的球體內

以上公式只能應用於非旋轉球對稱大型天體之外，用於天體之內的公式為：

 $t_{0}=t_{f}{\sqrt {1-{\frac {2G({\frac {r_{i}}{R}})^{3}M}{r_{i}c^{2}}}}}=t_{f}{\sqrt {1-r_{i}^{2}{\frac {r_{0}}{R^{3}}}}}$ 其中

 * $r_{i}$ 是天體內其中一點至球體中心的距離，
* $R$ 是球體的半徑，
* $M$ 是半徑為 $R$ 的同一個球體的質量。

要是有觀測者在球體以內，這個球體就可以被分成兩部分：一個在表面的中空球體，另一個在裏面的實心球體。這觀測者在中空球體以內，假設並無質量。但考慮到他的引力位能，也就當作中空球體不存在。剩下的就只有裏面的實心球體，而其質量為：

 $M_{i}=V_{i}\rho ={\frac {4}{3}}\pi r_{i}^{3}\rho ={\frac {4}{3}}\pi r_{i}^{3}{\frac {M}{V}}={\frac {4}{3}}\pi r_{i}^{3}{\frac {M}{{\frac {4}{3}}\pi R^{3}}}={\frac {r_{i}^{3}}{R^{3}}}M$ ，其中

 * $r_{i}$ 、 $R$ 和 $M$ 同上，
* $V$ 是這個半徑為 $R$ 的球體的體積，
* $M_{i}$ 是半徑為 $r_{i}$ 的球體的質量，
* $V_{i}$ 是半徑為 $r_{i}$ 的球體的體積，
* $\rho $ 是球體的密度（每個區域的密度相同）。

意思就是引力時間膨脹在非旋轉大型球對稱天體的表面達到最強，而在其中心達到最小。

## 圓形軌道

在史瓦西度規裏，如果一個自由落體的軌道半徑大於 ${\frac {3}{2}}\cdot r_{0}$ ，其軌道能呈圓形。靜止的鐘的公式一列於上方，而對於一個在圓形軌道上的鐘，公式就是 $t_{0}=t_{f}{\sqrt {1-{\frac {3}{2}}\cdot {\frac {r_{0}}{r}}}}$ 。

## 值得強調的事

* 根據廣義相對論，只要有加速參考坐標，引力時間膨脹就會出現。
* 根據一個觀測者，光速永遠等於 _c_。從靜止觀測者的角度看到的時空要對應於他身處地的原時。每一塊極小的空間都可能會有其自己對應於當地引力時間膨脹的原時，而電磁波和物質可能會被同等地受影響，由於它們都有著相同的本質（在許多牽涉到著名公式 $E=mc^{2}$ 的實驗中顯示出）。不論這些空間有沒有被一個觀測者所佔據，它們仍然有著意義。引力時間延遲效應經由在太陽引力場附近彎曲，在金星處反彈到地球的信號測量出來。此時光速不變定理沒有被違反，只要這觀測者只觀測受同等引力時間膨脹影響的光子，而非那些經過更多或甚至更少引力時間膨脹的光子。

　
: : 如一個觀測者在一個遙遠的地方觀測到來的光線，又能觀測到一個引力時間膨脹更強的觀測者，他會見到光和第二個觀測者的原時都較慢，相比於其他光線。

## 試驗證實

引力時間膨脹已經以飛機上的原子鐘實驗測量出。對於在地上的鐘來説，飛機上的稍微快一點。這個效應的有效程度是，連全球定位系統也要為人造衛星上的鐘調准時間，這樣進一步地證實了這種效應。

龐德 - 雷布卡實驗、白矮星天狼星 B 光譜的觀測以及地球和火星登陸船維京 1 號之間的信號傳遞實驗都能證明這種效應的存在。

## 參見

* 引力紅移
* 地球時
* 弗朗西斯・艾福瑞特（Francis Everitt）

## 註釋

## 參考資料
引力模型

在各種社會科學中，**引力模型**（或**重力模型**，英語：gravity model）常用於預測和描述與艾薩克・牛頓的萬有引力定律中的引力相互作用相似的某些行為。通常，社會科學模型會包含一些質量和距離的參數，這使它們可以與物理學的引力進行類比。引力模型可以用來估算兩個或多個地點之間的貨物、服務或人員的流動量。這些流動可能是城市之間的人員流動或國家之間的貿易量。

引力模型未必能準確預測流量，但它可以用來和實際觀察值的相比較，從而發現流量異常高或低的地方。

社會科學中常見的引力模型有：

* 貿易引力模型
* 出行分布
* 人口遷移引力模型
* 雷利零售引力法則
* 兩步移動搜索法

## 參考文獻
引力波暴高能电磁对应体全天监测器

**引力波暴高能電磁對應體全天監測器**（英語：Gravitational wave high-energy Electromagnetic Counterpart All-sky Monitor，縮寫為 **GECAM**，又名**極目**），中國科學院與北京市人民政府共同命名為**懷柔一號**，是由中國科學院高能物理研究所牽頭承擔和實施的小型空間探測項目，屬於戰略性先導科技專項「空間科學（二期）」。

它的科學目標包括探測引力波伽馬暴、超長和超軟的伽馬暴、快速無線電暴、新的磁星爆發以及地球伽馬閃等。

GECAM 於北京時間 2020 年 12 月 10 日 4 時 14 分在西昌衛星發射中心搭載於長征十一號運載火箭發射成功。

## 參考資料
引力波背景

**重力波背景**（英語：Gravitational wave background，簡稱為 **GWB**）是在偵測重力波上，可能偵測到的目標。偵測到重力波背景將會對早期宇宙的研究及高能物理有深遠的影響。重力波背景即是由天體放出來的重力波會形成一個隨機分布的背景。例如：一個質量夠大的恆星在其演化的最終階段會塌陷而形成黑洞或中子星，以超新星爆炸來說，在其最終階段會有一段快速的塌陷，而此時重力波理論上就會被釋放出來。此外，在快速旋轉的中子星中，其會受重力波驅使而有不穩定性。

一直以來都有很多研究在進行重力波背景的量測。在 2016 年 2 月 11 號，雷射干涉重力波天文台（LIGO）及處女座干涉儀（Virgo）共同宣布他們於 2015 年 9 月時第一次直接觀測到重力波。他們所觀察到的是兩個黑洞碰撞造成的可觀測重力波，這也是要發現重力波背景的第一步。

## 重力波的量測

2016 年 2 月 11 號，LIGO 和 EGO 宣布他們在格林威治標準時間 2015 年 9 月 15 號 10:51 時偵測到重力波。此重力波的放出是由於一個 29 太陽質量和一個 36 太陽質量的黑洞，在大約 13 億光年外的地方結合成一個 62 太陽質量的黑洞，而能量等於三太陽質量的重力波被釋放出來。LIGO 在漢福德區和利文斯頓的兩個偵測器都有偵測到這個重力波訊號，其中，因為與波源夾角不同的關係，此兩偵測器偵測到的時間差了 7 微秒。此訊號源在南半天球，大略的方位是在麥哲倫雲的位置，但較麥哲倫雲來的遠許多。羅徹斯特理工學院指出這個研究的信心水準來到 99.99994%

## 未來展望

未來的重力波探測希望能找到早期的重力波及宇宙形成之初所留下的證據，以期能夠知道大霹靂是否發生超過一次。

## 參見

* 宇宙微波背景輻射
* 宇宙微中子背景輻射

## 參考資料

## 外部連結

* Gravitational Wave Experiments and Early Universe Cosmology （頁面存檔備份，存於網際網路檔案館）
引力理論的歷史

在物理學上，**重力理論**描述一種使有質量的物體移動的作用力的假設。從古至今有多種關於重力的理論。

## 古代

在古代和中世紀，萬有引力被認為是位置的一種性質，而不是物質的性質。

從公元前 4 世紀的希臘哲學家亞里斯多德起，歷史上對萬有引力就有著眾多的猜想或解釋。亞里斯多德認為沒有起因就沒有結果，因此沒有力的作用的運動是不存在的。他推斷在水晶球模型中，所有物體都有朝它們正確的位置靠近的趨勢，並且物體按他們自身的重量的比例向地球的中心墜落。

公元 628 年，印度天文學家婆羅摩笈多（Brahmagupta）首先認識到重力是一種吸引力的作用。他解釋說：「物體向地球墜落是因為地球對物體自然地吸引，就如同水自然地流動一般」。他用了一個梵語術語「gruhtvaakarshan」代表重力，意思為「吸引力」，在發音上，與英語中的「gravity」相像，但 gravity 其意義卻是重量。婆羅摩笈多亦堅持阿里亞哈塔（Aryabhata）於公元 499 年提出的以引力維持的太陽為中心的太陽系觀點。因此，他理解到了太陽和地球之間存在著一種吸引力的作用。
11 世紀的波斯博學者阿爾比魯尼 (Al-Biruni) 提出天體具有質量、重量和引力，就像地球一樣。 他批評亞里斯多德和伊本西納都持有隻有地球具有這些特性的觀點。 12 世紀的學者 Al-Khazini 提出，物體所含的引力取決於它與宇宙中心的距離

## 近代

17 世紀起，科學家把重力看作是物質的一個屬性。一個物體吸引另一個物體的力量大小，視物體所含物質的多少和隔開它們的距離而定，這種力量是相互作用的。哥白尼認為重力是物質集聚的一種方式，重力的中心是一個幾何性質的點。

1600 年威廉・吉爾伯特提出磁力可能是維持太陽系存在的原理。他設想重力就是地球這塊龐大磁石作用於周圍物體的磁力，而且遍及整個太陽系，成為宇宙的外膜。吉爾伯特證明，磁石對一塊鐵的吸力大小視磁石的大小而定，磁石越大，對鐵塊的吸力也越大。而且吸引是互相作用的，磁石吸鐵，鐵也同樣吸引磁石。他的研究為近代引力觀念提供了一個模型。重力的中心並不是什麼幾何點，而是具體的一堆物質，它的力量隨著物質數量的增加而增加。克卜勒發展了吉爾伯特的重力觀念，他假定重力是和磁力類似的東西，是同性物體之間的一種相互感應，這種力視物體的大小而定。

1600 年代，受肯迪的想法所影響，羅伯特・虎克解釋了他的天體重力定律：_所有的物體都被與其本身質量成正比且與其跟太陽間的距離成平方反比的力拉向太陽。_

在這些基礎上，英國數學家艾薩克・牛頓爵士於 1687 年發表了著名的《自然哲學的數學原理》一書，第一次把使天體運行的重力與使物體墜地的重力統合而提出了萬有引力定律。他寫道：「我推斷這種使行星圍繞既定軌道運動的力一定與它們與繞軸轉動中心的距離平方成反比；而依此將使月球圍繞她的軌道運動的力與地表的重力進行比較之後，發現它們的結果是如此的接近。」絕大多數現代非相對論性萬有引力的計算都賴以牛頓當年的工作。

### 萬有引力定律

1687 年，牛頓在他的《自然哲學的數學原理》一書中發表了萬有引力定律。牛頓的萬有引力定律的陳述如下： 
_宇宙中每個質點都以一種力吸引其他各個質點。這種力與各質點的質量的乘積成正比，與它們之間距離的平方成反比。_ 

（_Every particle in the universe attracts every other particle with a force that is directly proportional to the product of their masses and inversely proportional to the square of the distance between them._）

如果這些質點具有質量 _m1_、_m2_，並且在它們之間具有距離 _r_（它們質心的連線長度），它們之間以萬有引力相互作用的量值如下：

　
: $F=G{\frac {m_{1}m_{2}}{r^{2}}}$

_G_ 是重力常數，目前的公認值是 G=6.67428×10^-11 (m^3/(kg・s^2))。
註：只有當兩個物體之間的距離遠大於物體的幾何尺寸時，物體可以近似看作質點，這個公式才是適用的。否則應當把物體分割為足夠小的質點，兩兩之間計算引力，而後進行積分。

重力的單位為牛頓或達因，在 MKS 制中，1 公斤的物體在地球表面的重量大約是 $9.8kg\cdot m\cdot s^{-2}$ 。CGS 制中，1 克的物體在地球表面的重量大約是重 $980g\cdot cm\cdot s^{-2}$

### 廣義相對論

### 重力子和量子重力

## 參考
引力磁学

: 在這篇文章內，向量與純量分別用粗體與斜體顯示。例如，位置向量通常用 $\mathbf {r} \,\!$ 表示；而其大小則用 $r\,\!$ 來表示。

**重力電磁性**（英語：gravitoelectromagnetism, GEM）與電磁學並無直接關聯，此名稱來自於重力現象與電磁學現象的類比性。旋轉的電荷除了原先即有的電場外，還會產生磁場；當質量旋轉時，除了原先即有的重力場（**重力電性**）外，還會出現相伴場，稱為重力磁場（**重力磁性**）。**重力磁性**（英語：gravitomagnetism）為重力電磁性現象的另一常用稱呼。重力電磁性為廣義相對論中自然而然的預測，其中最簡單形式常被稱為參考系拖曳（frame dragging）。

引力磁性在 1893 年由奧利弗・黑維塞對牛頓力學拓展時發展出來，早於廣義相對論出現之前。廣義相對論建立後，以其為基礎發展出來的引力磁性理論，只與 1893 年的版本相差幾個變數，基礎框架仍可沿用。

## 背景

廣義相對論所描述的重力在弱場極限的情況下，可改寫形式為一特別的場，其中有兩個組成類似於電磁學中的電場與磁場。因此透過類比，將其稱為重力電場與重力磁場。重力磁性的表現為跟速度相依的加速度，使得在旋轉巨大物體旁移動的小物體所感受到的加速度，與純牛頓重力學（重力電性）預測的加速度有所不同。細節包括自由落體產生旋轉，以及已經自轉的物理發生進動，這些現象都是廣義相對論的實驗驗證內容。

引力磁效應已被相對論性噴流之分析而驗證。羅傑・潘洛斯曾經提出利用參考系拖曳效應從黑洞中汲取能量與動量的機制。佛羅里達大學的 Reva Kay Williams 則發展出潘洛斯機制的數學證明。她的模型顯示了冷澤 - 提爾苓效應如何解釋從類星體及活躍星系核觀測的高能量及亮度。

史丹佛大學一群研究人員目前正分析首批由重力探測器 B 針對引力磁性的實驗數據，用以檢驗引力磁性的實驗數據是否與理論吻合。阿帕契點天文台月地雷射測距站（APOLLO）也正在計畫觀測引力磁性效應。目前的數據僅顯示類似於引力磁性的效應確實存在，但與引力磁性理論的描述層級上有相當大的差距，吻合度並不太高，某些量子引力理論的自然推導結論完全可以補償並巧妙完善地說明觀測到的數據，可以完全不使用引力磁性理論來說明觀測數據。

## 數學形式

### 方程式

根據廣義相對論，由一旋轉物體（或任何的旋轉質能）所產生的重力場，在弱場極限情形下可用一組類比電磁學馬克斯威方程組的方程組來描述，以「重力電磁性方程組」稱之。兩者比較皆以 SI 單位制可寫如下表：

其中

* **E**g：重力場（重力電性），單位為 m⋅s−2；
* **E**：電場；
* **B**g：重力磁場，單位為 s−1；
* **B**：磁場；
* _ρ_g：質量密度，單位為 kg⋅m−3；
* _ρ_：電荷密度；
* **J**g：質量流密度或質量通量 (**J**g = _ρg_**v**ρ，而 **v**ρ 為產生重力磁場的質量流的速度，單位為 kg⋅m−2⋅s−1；
* **J**：電流密度；
* _G_：重力常數，單位為 m3⋅kg−1⋅s−2；
* ε0：真空電容率；
* _c_：重力傳遞速度，根據廣義相對論，其值等於真空中光速，單位為 m⋅s−1。

### 勞侖茲力

一個帶微小質量 _m_ 的測試粒子處於靜態系統中，其所受來自於重力電磁場的淨力（勞侖茲力）類比於電磁學的勞侖茲力方程式：

其中

* **v**：測試粒子的速度；
* _m_：測試粒子的質量；
* _q_：測試粒子的電荷。

### 坡印廷向量

重力電磁性亦有類似電磁學的坡印廷向量：

### 場強尺度

### 採用普朗克單位

## 參考文獻

### 延伸閱讀

* Ignazio Ciufolini 與約翰・惠勒 《重力與慣性》(_Gravitation and Inertia_), Princeton University Press (1995 年) ISBN 0-691-03323-4。[1]
* Harihar Behera "Gravitational Thomas Precession - A Gravitomagnetic Effect?" arXiv.org: astro-ph/0312013
引力红移

**重力紅移**（Gravitational redshift）或稱**重力紅移**指的是光波或者其他波動從重力場源（如巨大星體或黑洞）遠離時，整體頻譜會往紅色端方向偏移，亦即發生「頻率變低，波長增長」的現象。原因是因為光子的能量從一開始的能量 在經過一段距離後，一部分轉化為重力位能 而光子的能量正比於頻率。

## 定義

**重力紅移**的程度常標記為變數 _z_：

$$
z={\frac {\lambda _{o}-\lambda _{e}}{\lambda _{e}}}
$$

其中 $\lambda _{o}\,$ 是極遠處觀測者所測量到的光子波長； $\lambda _{e}\,$ 是重力源如星球，其上的光源發出時所測量到的光子波長。

重力紅移的現象可以從廣義相對論預測：

$$
z_{approx}={\frac {GM}{c^{2}r}}
$$

其中

 * $z_{approx}\,$ 是被自由空間中，極遠處觀察者所測到因重力而產生的譜線位移量。
* G 是牛頓重力常數
* $M\,$ 是光所逃離的星體質量。
* $c\,$ 是真空中光速。
* $r\,$ 是從星體中心算起的徑向距離。

 

## 幾項要點

* 光線的接收端（遠方的觀察者）必須處在較高的重力勢才能觀察到紅移。一般討論下，觀察者處在無限遠處，重力勢定為 0，是高於星球表面的重力勢的。
* 許多大學的實驗結果支持重力紅移的存在。
* 重力紅移不僅僅是廣義相對論獨有的預測。其他重力理論也支持重力紅移，雖然解釋上會有所不同。
* 重力紅移並未要求一定是愛因斯坦方程式的史瓦西解 —— 在這解中，變數 $M\,$ 不能代表旋轉或帶電星體的質量。

## 最早的證實

1959 年龐德 - 雷布卡實驗展示了譜線重力紅移的存在。此由哈佛大學萊曼物理實驗室的科學家所記載。這個實驗團隊在 1965 年發表了更加精確的重力紅移的測量。

## 應用

由於如地球等行星質量並不算大，以致於重力紅移現象不顯著，故近地通訊並沒有針對重力紅移的修正需求。

重力紅移的主要應用是在天文學研究上，透過一些特定原子光譜的紅移，可以估計星球質量。

## 精確解

**重力紅移**的精確解（exact solution）條列如下表:

較常用到的重力紅移精確解是針對非轉動、不帶電、球對稱的質量體（即對應於史瓦西度規）。
方程式的形式是：

 $z={\frac {1}{\sqrt {1-\left({\frac {2GM}{c^{2}r}}\right)}}}-1$ ，

其中

 * $G\,$ 是重力常數，
 * $M\,$ 是產生重力場之物體的質量，
 * $r\,$ 是觀測者的徑向坐標（類比於牛頓力學中從物體中心算起的距離，但事實上是史瓦西坐標），
 * $c\,$ 是真空中光速。

## 重力紅移 與 重力時間展長

若利用狹義相對論的相對論性都卜勒關係，來計算能量與頻率的變動（假設沒有令情況更複雜的路徑相依效應，比如旋轉黑洞的參考系拖曳效應），則重力紅移和藍移頻率比值會互為倒數，提示了所見的頻率改變對應於不同處時鐘速率不同。

參考系拖曳效應造成的路經相依效應，若被考慮進來，則可能使這種分析方法失效，並且使得要建立起廣域皆認同的各處時鐘速率差異變得困難，雖然並非不能達到。

重力紅移所指的是觀察到的，而重力時間膨脹，則是用以指**背後發生機制的推論**（處於重力場中的發光源，由於它的時系比較慢，故它發出來的光頻，本來就會比較低）。

## 參考文獻

## 外部連結

* 阿爾伯特・愛因斯坦「相對論：狹義與廣義理論。」_古騰堡計畫_ [1] （頁面存檔備份，存於網際網路檔案館）。
引力结合能

**重力結合能**是將鬆散物質通過引力作用相互聚攏的能量，其在量上等於將物體移動至無限遠處所需的能量，或者物體從無限遠處開始加速的過程中所釋放的能量（通常以熱能的形式）。

一個系統的重力結合能等於這個系統的重力勢能的相反數。在一個天體和一顆衛星的系統中，重力結合能較衛星與天體之間的重力勢能，其絕對值大得多。這是因為，後者僅將兩部分分離的能量計算在內，而不計算各部分本身的能量。

對於一個均質球體，重力結合能 U 的定義為：

　
: $U={\frac {(3/5)GM^{2}}{r}}$

其中，_G_ 代表重力常數，_M_ 是這個球體的質量，_r_ 是球體半徑。與將兩個相互接觸的相同球體分離至無限遠所需的能量相比，這一能量還要大 20%。

假設，地球是一個均質球體，質量 _M_=5.97×1024kg，半徑 _r_=6.37×106m，那麼 _U_ 就是 2.24×1032J。這大致上等於太陽一周所釋放的能量。它是 37.5 MJ/kg，是表面上的勢能的 60%。

根據緯里理論，一顆恆星的重力結合能大約是內部熱能的兩倍。

 
雖然萬有引力本身相對質量非常小，但是當總體質量很大時，比如地球，其因重力產生的能量
就會變得不容忽視，現代科學家相信，地核的高溫，就與重力結合能有關
引力论

《**引力論**》（英語：_Gravitation_）是查爾斯・W・米斯納、基普・索恩和約翰・惠勒合著的一本關於愛因斯坦廣義相對論的教科書，被譽為「引力聖經」。

## 參考資料
引力透鏡

**重力透鏡效應**（英語：gravitational lensing），根據廣義相對論，就是當背景光源發出的光在重力場（比如星系、星系團及黑洞）附近經過時，光線會像通過透鏡一樣發生彎曲。光線彎曲的程度主要取決於重力場的強弱。分析背景光源的扭曲，可以幫助研究中間作為「透鏡」的重力場的性質。根據尺度與效果的不同，重力透鏡效應可以分為強重力透鏡效應和弱重力透鏡效應。

一般從數學上來講，面質量密度（ $\kappa $ ）大於 1 的為強重力透鏡區域，小於 1 的為弱重力透鏡區域。在強透鏡區域一般可以形成多個背景源的像，甚至圓弧（又稱「愛因斯坦環」，Einstein Ring），而弱透鏡區域則只產生比較小的扭曲。強透鏡方法通過對愛因斯坦環的曲率和多個像的位置的分析，可以估計測量透鏡天體質量。弱透鏡方法通過對大量背景源像的統計分析，可以估算大尺度範圍天體質量分布，並被認為是現在宇宙學中最好的測量暗物質的方法。

1980 年，天文學家觀測到類星體 Q0957+561 發出的光在它前方的一個星系的重力作用下彎曲，形成了兩個一模一樣的類星體的像。這是人類第一次觀察到重力透鏡效應。

## 效應描述

## 參見

* 微重力透鏡
* 弱重力透鏡
* 愛因斯坦十字
* 愛因斯坦環

## 外部連結

* Video: Evalyn Gates – _Einstein's Telescope: The Search for Dark Matter and Dark Energy in the Universe_, presentation in Portland, Oregon, on April 19, 2009, from the author's recent book tour.
* Audio: Fraser Cain and Dr. Pamela Gay – Astronomy Cast: Gravitational Lensing, May 2007
引动力自行车队

**中國海南體彩–引動力自行車隊**（_UCI 隊碼_：**YDL**），是一支中國公路自行車隊，成立於 2013 年，在國際自行車聯盟級別中曾屬亞洲洲際車隊。

該車隊自 2017 年起，未登記成為洲際隊。

## 2016 年隊員名單

## 參考資料

## 外部連結

* 2016 年隊員名單 (uci.org)（頁面存檔備份，存於網際網路檔案館）
引发体

**引發體**（Primosome）是在 DNA 複製重啟 (DNA replication restart) 的途徑中所形成之核蛋白，此核蛋白能夠將複製型螺旋酶重新導入複製重啟位置。目前引發體僅在原核生物中發現，而真核生物的 DNA 複製重啟則是藉由其鄰近的複製體完成。

## 參考