量子ゼノン効果
となる。一方、準位3の状態 |3⟩ は崩壊により、準位1の状態 |1⟩ のみに遷移することが可能な不安定状態である。状態 |3⟩ から状態 |1⟩ への崩壊では光子が放出される。|1⟩ から |3⟩ への励起はレーザー光の照射で生じさせることができる。このレーザー光の短時間での照射は観測に対応し、ラビ振動での |1⟩ と |2⟩ の重ね合わせ状態は、|1⟩ または |2⟩ に射影される。|1⟩ に射影された場合、状態は |3⟩ に励起された後、光子の放出ともに |1⟩ に崩壊する。一方、|2⟩ に射影された場合、状態は |3⟩ に励起されず、光子の放出は起きない。共鳴磁場パルスの印加中に充分短い時間でのレーザー光照射を等間隔で N 回繰り返すと、量子ゼノン効果により、時刻 T での状態 |2⟩ の生存確率は
p 2 ( T ) = 1 2 { 1 − cos N  ( π / N ) } {\displaystyle p_{2}(T)={\frac {1}{2}}\{1-\cos ^{N}{(\pi /N)}\}}
になると予想されるが、イターノらの実験結果はこの予想を再現した。
上記のようにイターノらはB. ミスラとE. C. G. スダルシャンが用いたフォン・ノイマンの射影仮説に基づいて上記のp2(T) の公式を導いたが、その導出は射影仮説を援用せずにシュレディンガー方程式の解として純粋に力学過程として導き出すことができることが示されている。そういう意味で、イターノらの実験結果によって、フォン・ノイマンの観測の理論の射影仮説に対する実験的検証がなされた訳でない。