モーメント・マグニチュード
Aki, Keiiti (1966b), “4. Generation and propagation of G waves from the Niigata earthquake of June 14, 1964. Part 2. Estimation of earthquake moment, released energy and stress-strain drop from G wave spectrum”, Bulletin of the Earthquake Research Institute 44: 73–88, http://www.iris.edu/seismo/quakes/1964niigata/Aki1966b.pdf .
Aki, Keiiti (April 1972), “Earthquake Mechanism”, Tectonophysics 13 (1–4): 423–446, doi:10.1016/0040-1951(72)90032-7 .
Bormann, P.; Wendt, S.; Di Giacomo, D. (2013), “Chapter 3: Seismic Sources and Source Parameters”, in Bormann, New Manual of Seismological Observatory Practice 2 (NMSOP-2), doi:10.2312/GFZ.NMSOP-2_ch3, http://gfzpublic.gfz-potsdam.
1960年代、ローカル・マグニチュードおよび表面波マグニチュードが地震のエネルギー量を表すマグニチュードの計測法として使われていた。しかし、1,000キロメートルを越えて影響を発生させるような巨大地震の規模を計測するには不適切だった。例えば、1957年のアリューシャン地震や1960年のチリ地震は1,000キロメートルに近い断層を破壊した。表面波マグニチュードはそれらの巨大地震では正確な地震規模を計測できなかった。表面波マグニチュードを利用したマグニチュードの計測の困難さは、地震規模の大きさから生じる課題であった。大地震は、表面波マグニチュードが通常の地震と評価する20秒周期の波を発生させると共に、大量のエネルギーを運ぶ200秒以上の非常に長い周期の波も発生させた。表面波マグニチュードを含む1960年代にあったマグニチュードの計測法は、ローカル・マグニチュードと同様に標準的な震央距離・周波数帯において測定した波の振幅の比較のみに依存しており、1つの大きな地震が複数の波を発生させてエネルギーを分散させた場合に1つの地震のエネルギー量を正しく計測することができなかった。
1966年、マサチューセッツ工科大学の地震学者安芸敬一は地震発生時に起きる断層運動の力のモーメントを表した地震モーメント(M0)を発表した。この時、安芸敬一は地震の構造の理解を向上させるために弾性転位理論を採用した。