再生サイクル
高圧側の最初の抽気点の圧力(従って h1)が次式を満足するほかに、給水の各段におけるエンタルピー上昇を等しくする。
h 1 = ( N + 1 ) H T − h C N − H T − h C N ( 1 − h 1 − h C N α ) − N − α {\displaystyle h_{1}={\frac {(N+1)H_{T}-h_{C}}{N}}-{\frac {H_{T}-h_{C}}{N}}\left(1-{\frac {h_{1}-h_{C}}{N\alpha }}\right)^{-N}-\alpha }
ただし、記号は後記の図 5 のとおりであり、 また、 H k − h k ≃ α = const. {\displaystyle H_{k}-h_{k}\simeq \alpha ={\mbox{const.}}} と置いている。
熱機関の再生サイクル(さいせいサイクル、英: regenerative cycle)とは、熱機関から排出されて廃棄されていた熱を活用して、元のサイクルの加熱の一部を代行するサイクルのことである。またこのような操作を再生とよぶ。これにより外部より加える加熱量が減るので、熱効率が向上する。
スターリングサイクルやエリクソンサイクルでは、等積加熱・冷却または等圧加熱・冷却を再生でまかなえば、外部熱源との熱の出入りは等温加熱・冷却だけとなるので、カルノーサイクルに等価になる。現実の熱機関では、ボイラ・蒸気タービン(ランキンサイクル)やガスタービン(ブレイトンサイクル)で広く再生が行われている。
抽気点は、蒸気の等エントロピー膨張線上においてエンタルピー落差を等分割するように選定するか、あるいは各給水加熱器における給水のエンタルピー上昇を等しくすればよい。
661 − 610.888 = 2822.773 kJ/kg q C = ( 1 − m 1 ) ( H C − h C ) = ( 1 − 0.17903 ) × ( 2127.324 − 137.772 ) = 1633.363 kJ/kg w T = ( H T − H 1 ) + ( 1 − m 1 ) ( H 1 − H C ) = ( 3433.661 − 2780.493 ) + ( 1 − 0.17903 ) × ( 2780.493 − 2127.324 ) = 1189.400 kJ/kg {\displaystyle {\begin{aligned}q_{B}&=H_{T}-h_{1}=3433.661-610.888=2822.773{\mbox{kJ/kg}}\\q_{C}&=(1-m_{1})(H_{C}-h_{C})=(1-0.17903)\times (2127.324-137.772)=1633.363{\mbox{kJ/kg}}\\w_{T}&=(H_{T}-H_{1})+(1-m_{1})(H_{1}-H_{C})\\&=(3433.661-2780.493)+(1-0.17903)\times (2780.493-2127.324)=1189.400{\mbox{kJ/kg}}\end{aligned}}}