ファブリ・ペロー干渉計
A circ = 1 R 2 A b-circ = 1 R 1 R 2 A RT = 1 1 − R 2 A trans = 1 1 − R 1 A back = 1 1 − R 1 R 2 A emit , {\displaystyle A_{\text{circ}}={\frac {1}{R_{2}}}A_{\text{b-circ}}={\frac {1}{R_{1}R_{2}}}A_{\text{RT}}={\frac {1}{1-R_{2}}}A_{\text{trans}}={\frac {1}{1-R_{1}}}A_{\text{back}}={\frac {1}{1-R_{1}R_{2}}}A_{\text{emit}},}
A circ ′ = 1 R 2 A b-circ ′ = 1 R 1 R 2 A RT ′ = 1 1 − R 2 A trans ′ = 1 1 − R 1 A back ′ = 1 1 − R 1 R 2 A emit ′ , {\displaystyle A_{\text{circ}}^{\prime }={\frac {1}{R_{2}}}A_{\text{b-circ}}^{\prime }={\frac {1}{R_{1}R_{2}}}A_{\text{RT}}^{\prime }={\frac {1}{1-R_{2}}}A_{\text{trans}}^{\prime }={\frac {1}{1-R_{1}}}A_{\text{back}}^{\prime }={\frac {1}{1-R_{1}R_{2}}}A_{\text{emit}}^{\prime },}
よって、点bにおける振幅 t0 と、点cにおける振幅 t′1 から位相が k 0 l 0 {\displaystyle k_{0}\ell _{0}} ( k 0 = 2 π n 0 / λ {\displaystyle k_{0}=2\pi n_{0}/\lambda } はエタロン外部における波数)だけ遅れた振幅を足し合わせることになる。つまり、次の振幅を t0 と足しあわせる。
t 1 = T R e 3 i k l / cos  θ − i k 0 l 0 {\displaystyle t_{1}=TR\,e^{3ik\ell /\cos \theta -ik_{0}\ell _{0}}}
ここで l0 は次のように得られる。
l 0 = 2 l tan  θ sin  θ 0 {\displaystyle \ell _{0}=2\ell \tan \theta \sin \theta _{0}\,}
この2つの光線の間の位相差は
δ = 2 k l cos  θ − k 0 l 0 {\displaystyle \delta ={2k\ell \over \cos \theta }-k_{0}\ell _{0}\,}
θ と θ0 間の関係はスネルの法則により
n sin  θ = n 0 sin  θ 0 {\displaystyle n\sin \theta =n_{0}\sin \theta _{0}\,}
よって、位相差は次のように書ける。
δ = 2 k l cos  θ {\displaystyle \delta =2k\ell \,\cos \theta \,}
ここまでにみてきた係数をくりかえし掛け合わせれば、m次の透過光線の振幅は以下のように得られる。