標準モルエントロピー
となる。これらの3式をまとめると蒸気の標準モルエントロピー S°m(gas; T) は
S m ∘ ( gas ; T ) ≃ S m ∘ ( liquid ; T ) + Δ vap H m ( T , P vap ) T + V m ( liquid ; T , P ∘ ) α ( liquid ; T , P ∘ ) ( P ∘ − P vap ) + P vap d B V d T + R ln  P vap P ∘ {\displaystyle S_{\text{m}}^{\circ }({\text{gas}};T)\simeq S_{\text{m}}^{\circ }({\text{liquid}};T)+{\frac {\Delta _{\text{vap}}H_{\text{m}}(T,P_{\text{vap}})}{T}}+V_{\text{m}}({\text{liquid}};T,P^{\circ })\alpha ({\text{liquid}};T,P^{\circ })\left(P^{\circ }-P_{\text{vap}}\right)+P_{\text{vap}}{\frac {dB_{V}}{dT}}+R\ln {\frac {P_{\text{vap}}}{P^{\circ }}}}
となる。ただし、液体のモル体積と熱膨張率の圧力依存性を無視した。また気体の不完全性の補正は、先と同様に、ビリアル展開を第二項で打ち切っている。
439\,{\rm {K}}}{9.0}}{\frac {\widetilde {\nu }}{\rm {cm^{-1}}}}=0.16\,{\rm {{K}\cdot {\frac {\widetilde {\nu }}{\rm {cm^{-1}}}}}}}
であれば、振動エントロピーの寄与は無視できるほど小さい。
温度 T 〜 300 K の場合は、この式は
300 K 0.16 K < ν ~ c m − 1 {\displaystyle {\frac {300\,{\rm {K}}}{0.16\,{\rm {K}}}}<{\frac {\widetilde {\nu }}{\rm {cm^{-1}}}}}
となるから、分子振動の波数が ν ~ {\displaystyle {\widetilde {\nu }}} > 1900 cm のときには、振動エントロピーは室温では無視できるほど小さいことがわかる。たとえば、 ν ~ {\displaystyle {\widetilde {\nu }}} = 2143 cm の一酸化炭素分子 CO について計算すると 0.003 J Kmol となり確かに小さい。それに対して ν ~ {\displaystyle {\widetilde {\nu }}} = 554 cm の塩素分子 Cl2 では 2.24 J Kmol となり、小さいが無視できない程度の寄与をする。
多原子分子の場合は、分子が n 個の原子から構成されているとすると、基準振動の数は 3n-6(直線分子のときは 3n-5)となる。