ベルヌーイの定理
動圧は流体要素の運動エネルギーに相当する量であり、次元が圧力に一致するものの、流体要素が速度を保つ限りは周囲の流体要素を押すような効果はない。仮想的には流体要素を静止させられればその瞬間に生じる圧力であるが実際測定はできない。よどみ点圧(=総圧)と静圧の差や、密度と流速から算出される。
∇ × v = 0 {\displaystyle \nabla \times {\boldsymbol {v}}=0} となる流れを渦なしの流れと呼ぶが、このとき、速度ポテンシャルと呼ばれる関数 φ {\displaystyle \phi } が存在して、 v = ∇ φ {\displaystyle {\boldsymbol {v}}=\nabla \phi } と表せる。
渦なしの流れにおいては以下の定理(一般化されたベルヌーイの定理)
外力が保存力である非粘性バロトロピック流体の渦なしの流れでは、全空間において
∂ φ ∂ t + | ∇ φ | 2 2 + ∫ d p ρ + Ω = f ( t ) {\displaystyle {\partial \phi \over \partial t}+{\left|\nabla \phi \right|^{2} \over 2}+\int {\mathrm {d} p \over \rho }+{\mathit {\Omega }}=f(t)}