繰り込み
φ B 4 {\displaystyle {\mathcal {L}}_{B}={\frac {1}{2}}\phi _{B}(\partial _{\mu }^{2}-m_{sB}^{2})\phi _{B}-{\frac {\lambda }{4!}}\phi _{B}^{4}}
の裸の質量に関して
m s B 2 = Z m Z φ m s R 2 ≡ m s R 2 + ( Z m 1 − 1 ) m s R 2 {\displaystyle m_{sB}^{2}={\frac {Z_{m}}{\sqrt {Z_{\phi }}}}m_{sR}^{2}\equiv m_{sR}^{2}+(Z_{m}^{1}-1)m_{sR}^{2}}
と、くりこまれた有限の質量パラメータ m s R 2 {\displaystyle m_{sR}^{2}} を定義することで裸の質量から発散を切り離す。 Z m , Z φ {\displaystyle Z_{m},Z_{\phi }} はそれぞれ質量、波動関数に関するくりこみ係数と呼ばれる発散する係数である。スカラー4点理論では波動関数くりこみが存在しないため通常 Z φ = 1 {\displaystyle Z_{\phi }=1} とする。最右辺の初項がくりこまれた質量パラメータ、二項目がcounter termとなる。Counter termとくりこまれたパラメータで書かれた量子補正による発散の相殺条件の一つとして
( Z m 1 − 1 ) = i 16 π 2 2 ε {\displaystyle (Z_{m}^{1}-1)={\frac {i}{16\pi ^{2}}}{\frac {2}{\epsilon }}}
くりこみ - 朝永振一郎、ジュリアン・シュウィンガー、リチャード・ファインマン
非可換ゲージのくりこみ可能性 - ヘーラルト・トホーフト
くりこみ群による漸近自由性 - デイビッド・グロス、フランク・ウィルチェック 、H. デビッド・ポリツァー
固体くりこみ群 - ケネス・ウィルソン