リエナール・ヴィーヘルト・ポテンシャル
{\displaystyle {\boldsymbol {B}}({\boldsymbol {r}},t)={\frac {\mu _{0}}{4\pi }}\left({\frac {qc({\boldsymbol {\beta }}\times {\boldsymbol {n}})}{\gamma ^{2}(1-{\boldsymbol {n}}\cdot {\boldsymbol {\beta }})^{3}|{\boldsymbol {r}}-{\boldsymbol {r}}_{\mathrm {s} }|^{2}}}+{\frac {q{\boldsymbol {n}}\times {\Big (}{\boldsymbol {n}}\times {\big (}({\boldsymbol {n}}-{\boldsymbol {\beta }})\times {\dot {\boldsymbol {\beta }}}{\big )}{\Big )}}{(1-{\boldsymbol {n}}\cdot {\boldsymbol {\beta }})^{3}|{\boldsymbol {r}}-{\boldsymbol {r}}_{\mathrm {s} }|}}\right)_{t_{\mathrm {r} }}={\frac {{\boldsymbol {n}}(t_{\mathrm {r} })}{c}}\times {\boldsymbol {E}}({\boldsymbol {r}},t)\,.}
ここで γ ( t ) = 1 1 − | β ( t ) | 2 {\displaystyle \gamma (t)={\frac {1}{\sqrt {1-|{\boldsymbol {\beta }}(t)|^{2}}}}} はローレンツ因子である。
上式中の観測位置 r {\displaystyle {\boldsymbol {r}}} は時間によらないが、 r s {\displaystyle {\boldsymbol {r}}_{\mathrm {s} }} は遅延時刻の量である。それにもかかわらず電界 E は観測時刻の運動体位置を通る方向となる。