古典ハイゼンベルク模型
ハイゼンベルク模型を記述・解明するための一般的な数学的表現や一般化については、ポッツ模型(英語版)にて解説する。注記すると、連続極限 (continuum limit) において (2) 式は次の運動方程式を与える。
S → t = S → ∧ S → x x . ( 3 ) {\displaystyle {\vec {S}}_{t}={\vec {S}}\wedge {\vec {S}}_{xx}.\quad (3)}
この方程式は連続古典ハイゼンベルク強磁性体方程式 (continuous classical Heisenberg ferromagnet equation) あるいは短くハイゼンベルク模型と呼ばれており、ソリトンにおいて可積分である。ランダウ=リフシッツ方程式や石森方程式(英語版)などのように、いくつかの可積分あるいは非可積分な一般化が可能である。