量子テレポーテーション
| Φ − ⟩ 01 {\displaystyle |\Phi ^{-}\rangle _{01}} の場合 σ z = [ 1 0 0 − 1 ] {\displaystyle \sigma _{z}={\begin{bmatrix}1&0\\0&-1\end{bmatrix}}}
| Ψ + ⟩ 01 {\displaystyle |\Psi ^{+}\rangle _{01}} の場合 σ x = [ 0 1 1 0 ] {\displaystyle \sigma _{x}={\begin{bmatrix}0&1\\1&0\end{bmatrix}}}
| Ψ − ⟩ 01 {\displaystyle |\Psi ^{-}\rangle _{01}} の場合 σ z σ x = i σ y = [ 0 1 − 1 0 ] . {\displaystyle \sigma _{z}\sigma _{x}=i\sigma _{y}={\begin{bmatrix}0&1\\-1&0\end{bmatrix}}.}
すると、最終的なBさんの持つ光子2の状態は α | 0 ⟩ 2 + β | 1 ⟩ 2 {\displaystyle \alpha |0\rangle _{2}+\beta |1\rangle _{2}} となり、転送したかった光子0の量子状態を完全に再現できる。
ベル測定を行ったことで、元の光子0の量子状態は消滅してしまったが、光子2に突如として現れたように見える。
このように、あたかも"突如として遠隔地にふっと湧いてでる"ように感じられるのが、量子"テレポーテーション"というネーミングの由来である。