動的構造因子
非弾性散乱を考える。入射粒子のエネルギーを E 0 {\displaystyle E_{0}} 、波数ベクトルを k 0 → {\displaystyle {\vec {k_{0}}}} とする。この粒子が物質によってエネルギーが E 0 + h ω {\displaystyle E_{0}+h\omega } 、波数ベクトルが k 0 → + Q → {\displaystyle {\vec {k_{0}}}+{\vec {Q}}} の状態に散乱されたとする。
このときの微分断面積 σ {\displaystyle \sigma } は、ボルン近似によって次のように物質の動的構造因子 S ( Q → , ω ) {\displaystyle S({\vec {Q}},\omega )} で表せる。
d σ d Ω d ω = | k 0 → + Q → | | k 0 → | b 2 S ( Q → , ω ) {\displaystyle {\frac {d\sigma }{d\Omega d\omega }}={\frac {|{\vec {k_{0}}}+{\vec {Q}}|}{|{\vec {k_{0}}}|}}b^{2}S({\vec {Q}},\omega )}
ここで b {\displaystyle b} は衝突径数である。