ファブリ・ペロー干渉計
スペクトル分解能に関するテイラーの基準では、個々のピークが半値において交われば分解能があるとする。光がファブリ・ペロー共振器内へ透過するとき、エアリー分布を計測するとファブリ・ペロー共振器の総損失をローレンツィアン線幅 Δνc(下図青線)と自由スペクトル領域との比を再計算することにより計算することができる。
ローレンツィアンピークがテイラーの基準に従えば分解能がある(右図参照)。したがって、ファブリ・ペロー共振器のローレンツィアンフィネスは次のように定義される。
F c = Δ ν FSR Δ ν c = 2 π − ln  ( R 1 R 2 ) . {\displaystyle {\mathcal {F}}_{c}={\frac {\Delta \nu _{\text{FSR}}}{\Delta \nu _{c}}}={\frac {2\pi }{-\ln(R_{1}R_{2})}}.}
A circ ′ = ( 1 − R 1 ) A circ {\displaystyle A_{\text{circ}}^{\prime }=(1-R_{1})A_{\text{circ}}}
下付きの“emit”は共振器の両側から放射される総和強度を考慮したエアリー分布であることを表わす。
後方放射 Iback は、実際には最初の反射光と後方透過光とが干渉するため測定することができない。これらの干渉の結果、観測可能な光のエアリー分布は以下のように書ける。
A refl ′ = I refl I inc = | E refl | 2 | E i n c | 2 = ( R 1 − R 2 ) 2 + 4 R 1 R 2 sin 2  ( φ ) ( 1 − R 1 R 2 ) 2 + 4 R 1 R 2 sin 2  ( φ ) {\displaystyle A_{\text{refl}}^{\prime }={\frac {I_{\text{refl}}}{I_{\text{inc}}}}={\frac {\left|E_{\text{refl}}\right|^{2}}{\left|E_{inc}\right|^{2}}}={\frac {\left({{\sqrt {R_{1}}}-{\sqrt {R_{2}}}}\right)^{2}+4{\sqrt {R_{1}R_{2}}}\sin ^{2}(\phi )}{\left({1-{\sqrt {R_{1}R_{2}}}}\right)^{2}+4{\sqrt {R_{1}R_{2}}}\sin ^{2}(\phi )}}}
A circ = I circ I laun = | E circ | 2 | E laun | 2 = 1 | 1 − r 1 r 2 e − i 2 φ | 2 = 1 ( 1 − R 1 R 2 ) 2 + 4 R 1 R 2 sin 2  ( φ ) {\displaystyle A_{\text{circ}}={\frac {I_{\text{circ}}}{I_{\text{laun}}}}={\frac {\left|E_{\text{circ}}\right|^{2}}{\left|E_{\text{laun}}\right|^{2}}}={\frac {1}{\left|1-r_{1}r_{2}e^{-i2\phi }\right|^{2}}}={\frac {1}{\left({1-{\sqrt {R_{1}R_{2}}}}\right)^{2}+4{\sqrt {R_{1}R_{2}}}\sin ^{2}(\phi )}}}
Acirc は入射光に対する共振器による周波数の関数としての内部共鳴増強因子を表わす(右図参照)。共鳴周波数 νq においては sin(φ) = 0 となり、内部共鳴増強因子は次のようになる。
A circ ( ν q ) = 1 ( 1 − R 1 R 2 ) 2 {\displaystyle A_{\text{circ}}(\nu _{q})={\frac {1}{\left(1-{\sqrt {R_{1}R_{2}}}\right)^{2}}}}