空力弾性
J. Phys. 59(2), 118–124, February 1991.
↑ “Control of Aeroelastic Response: Taming the Threats”. 2020年8月11日閲覧。
↑ Reed. “Review of propeller-rotor whirl flutter”. Nasa. 2019年11月15日閲覧。
↑ “Lessons Learned From Civil Aviation Accidents”. 2019年12月14日閲覧。
↑ Holt Ashley. "Role of Shocks in the "Sub-Transonic" Flutter Phenomenon", Journal of Aircraft, Vol. 17, No. 3 (1980), pp. 187–197.
↑ Farmer, M. G. and Hanson, P. W., "Comparison of Super-critical and Conventional Wing Flutter Characteristics", NASA TM X-72837.
↑ Golestani, A. (2014). “An experimental study of buffet detection on supercritical airfoils in transonic regime”.
ここで
λ 2 = C U 2 G J . {\displaystyle \lambda ^{2}=C{\frac {U^{2}}{GJ}}.}
固定されていない梁(つまり、片持ちの翼)の境界条件は次のとおりです。
θ | y = 0 = d θ d y | y = L = 0 , {\displaystyle \theta |_{y=0}=\left.{\frac {d\theta }{dy}}\right|_{y=L}=0,}
これから以下の解が求まる。
θ = α 0 [ tan  ( λ L ) sin  ( λ y ) + cos  ( λ y ) − 1 ] . {\displaystyle \theta =\alpha _{0}[\tan(\lambda L)\sin(\lambda y)+\cos(\lambda y)-1].}
見てわかるように、λL = π/2 + nπのとき、任意の整数nで 、tan(λL)は無限大となる。n=0は、ねじれ発散点に対応する。 特定の構造パラメーターの場合、これは自由流速度Uの単一の値に対応する。これがねじれ発散速度である。翼の風洞試験で実装される可能性のあるいくつかの特別な境界条件(たとえば、空気力学的中心の前方に配置されたねじり拘束)では、発散現象を完全に排除できる。