近藤効果
R = R B ( 1 − J ρ N l n k B T D ) − 2 {\displaystyle R=R_{B}(1-{\frac {J\rho }{N}}{\rm {ln}}{\frac {k_{B}T}{D}})^{-2}}
と計算した(Jは交換相互作用の強さを表す定数、Dは伝導電子のバンド幅の半分、 ρ {\displaystyle \rho } はフェルミエネルギーの状態密度)。この式によれば、電気抵抗は近藤温度 T K {\displaystyle T_{\mathrm {K} }} で発散することとなる。
また磁化率は
χ i m p ( T ) = C T [ 1 + J ρ N ( 1 − J ρ N l n k B T D ) − 1 ] {\displaystyle \chi _{\mathrm {imp} }(T)={\frac {C}{T}}\left[1+{\frac {J\rho }{N}}\left(1-{\frac {J\rho }{N}}{\rm {ln}}{\frac {k_{B}T}{D}}\right)^{-1}\right]}
と書け、電気抵抗と同じく T K {\displaystyle T_{\mathrm {K} }} で発散する(Cはキュリー定数)。これは芳田・興地によって示された。また、比熱にも同様の異常があらわれる。
近藤効果が起きるためには、金属中の磁性原子は相互作用を起こさない程度に希薄でなければならない。このような合金を希薄磁性合金、または近藤合金とよぶ。