再生サイクル
したがって、再生ランキンサイクルの熱効率は
η = 1 − ( 1 − m 1 ) ( H C − h C ) H T − h 1 = 1 − ( 1 − 0.17903 ) × ( 2127.324 − 137.772 ) 3433.661 − 610.888 = 0.42136 {\displaystyle \eta =1-{\frac {(1-m_{1})(H_{C}-h_{C})}{H_{T}-h_{1}}}=1-{\frac {(1-0.17903)\times (2127.324-137.772)}{3433.661-610.888}}=0.42136}
となる。
もし、再生を行わなければ、熱効率は
η = 1 − H C − h C H T − h C = H T − H C H T − h C = 3433.661 − 2127.772 3433.661 − 137.772 = 0.39622 {\displaystyle \eta =1-{\frac {H_{C}-h_{C}}{H_{T}-h_{C}}}={\frac {H_{T}-H_{C}}{H_{T}-h_{C}}}={\frac {3433.661-2127.772}{3433.661-137.772}}=0.39622}
であるので、再生サイクルにすることにより 約 2.5 % 向上する。
再生サイクルにする際、抽気点(抽気圧)をどこに選ぶかによって熱効率が変わる。抽気圧を高くしてタービン入口圧に近づければ、ボイラ入口 h1 の温度を高くできるが、抽気量 m1 が大きくなりタービン仕事が減少する。
抽気圧を低くすれば、タービン仕事は大きくできるが、ボイラ入口温度を高くできず、ボイラの加熱量が増えて熱効率が低下する。どこかに最適の抽気点がある。
実際には、タービン構造上の制約により抽気点を自由に選べるわけではないが、熱効率を最大にする抽気点の選定方法として、次のような目安が知られている。