マクスウェルの応力テンソル
となる。 これを体積 V で積分すると、発散定理を用いて
∮ ∂ V d S ⋅ T = ∂ ∂ t ∫ V ( D × B ) d V + ∫ V ( ρ E + j × B ) d V {\displaystyle \oint _{\partial V}d{\boldsymbol {S}}\cdot \mathrm {T} ={\frac {\partial }{\partial t}}\int _{V}({\boldsymbol {D}}\times {\boldsymbol {B}})dV+\int _{V}(\rho {\boldsymbol {E}}+{\boldsymbol {j}}\times {\boldsymbol {B}})dV}
となる。 左辺は表面から流入する運動量を意味する。右辺第二項は分布電荷に作用するローレンツ力であり、体積内の分布電荷の運動量の時間変化を意味する。 従って、右辺第一項は電磁場の運動量の時間変化と解釈され、
g = D × B {\displaystyle {\boldsymbol {g}}={\boldsymbol {D}}\times {\boldsymbol {B}}}
は電磁場の運動量密度を表す。