サイズモ系
系の固有角振動数 ωn が基礎変位振動の角振動数 Ω と比較して十分大きいとき、ν → 0 と見なせるときを考える。このとき、
M d = 1 ( 1 − ν 2 ) 2 + ( 2 ζ ν ) 2 → 1 {\displaystyle M_{d}={\frac {1}{\sqrt {(1-\nu ^{2})^{2}+(2\zeta \nu )^{2}}}}\rightarrow 1}
φ → 0 {\displaystyle \phi \rightarrow 0}
なので、相対変位 xr は近似的に以下のように書き表される。
x r ≈ u 0 ν 2 cos  ( Ω t ) = u 0 Ω 2 cos  ( Ω t ) ω n 2 = − u ̈ ω n 2 {\displaystyle x_{r}\approx u_{0}\nu ^{2}\cos(\Omega t)={\frac {u_{0}\Omega ^{2}\cos(\Omega t)}{\omega _{n}^{2}}}=-{\frac {\ddot {u}}{\omega _{n}^{2}}}}