リュードベリ定数
水素原子の線スペクトルについて、a=b=0 となり、
ν ~ ≡ 1 λ = ν c = R ∞ ( 1 m 2 − 1 n 2 ) {\displaystyle {\tilde {\nu }}\equiv {\frac {1}{\lambda }}={\frac {\nu }{c}}=R_{\infty }\left({\frac {1}{m^{2}}}-{\frac {1}{n^{2}}}\right)}
という関係が成り立つ。
整数 m に関して
m=1, n=2, 3, 4,...: ライマン系列(1906年) (121.6nm 遠紫外線領域)
m=2, n=3, 4, 5,...: バルマー系列(1885年) (656.3nm 紫外可視光領域)
m=3, n=4, 5, 6,...: パッシェン系列(1908年) (1875.1nm 赤外線領域)
m=4, n=5, 6, 7,...: ブラケット系列(1922年) (4050.0nm 近赤外線領域)
m=5, n=6, 7, 8,...: プント系列(1924年) (7460.0nm 遠赤外線領域)
m=6, n=7, 8, 9,...: ハンフリーズ系列(1953年) (12370nm 遠赤外線領域)
と呼称される。