重力による時間の遅れ
T d ( h ) = exp  [ 1 c 2 ∫ 0 h g ( h ′ ) d h ′ ] {\displaystyle T_{d}(h)=\exp \left[{\frac {1}{c^{2}}}\int _{0}^{h}g(h')dh'\right]}
である。
分かり易くするために平坦な時空間のリンドラーの観測者の一群では依存関係は不変の H {\displaystyle H} のある
g ( h ) = c 2 / ( H + h ) {\displaystyle g(h)=c^{2}/(H+h)}
であり、
T d ( h ) = e ln  ( H + h ) − ln  H = H + h H {\displaystyle T_{d}(h)=e^{\ln(H+h)-\ln H}={\tfrac {H+h}{H}}}
を与える。
一方で g {\displaystyle g} がほぼ一定で g h {\displaystyle gh} が c 2 {\displaystyle c^{2}} より小さい場合一次元の「弱い場」の近似式は T d = 1 + g h / c 2 {\displaystyle T_{d}=1+gh/c^{2}} が使える。
平坦な時空間における回転する参照枠に対する同じ公式の適用はエーレンフェストパラドックス(英語版)を参照してください。