分極率
量子論的に導かれる分極率テンソルのρσ成分は次のように表される。
α ρ σ = ∑ e ≠ g { [ g | D σ | e ] [ e | D ρ | g ] h ( ν e − ν g − ν I ) + [ g | D σ | e ] [ e | D ρ | g ] ν e − ν g + ν I } {\displaystyle \alpha _{\rho \sigma }=\sum _{e\neq g}{\bigg \{}{\frac {[g|D_{\sigma }|e][e|D_{\rho }|g]}{h(\nu _{e}-\nu _{g}-\nu _{I})}}+{\frac {[g|D_{\sigma }|e][e|D_{\rho }|g]}{\nu _{e}-\nu _{g}+\nu _{I}}}{\bigg \}}}
ここで | ] {\displaystyle |\quad ]} は、状態ケットを断熱近似によって電子部分と振動部分に分解したときの、電子部分のケットである。
クラマース・ハイゼンベルグの分散式は、Placzekの分極率近似をすることで、分子の分極率テンソルで近似的に表される。
以下の値の多くは計算により求められたものである。