ラーモアの公式
速度に関係する場は 1 / R 2 {\displaystyle 1/R^{2}} に比例するため、距離が大きくなっていくとき急速に減少する。一方、加速度に関係する場は 1 / R {\displaystyle 1/R} に比例し、距離に関してはより緩慢にしか減少しない。これより、加速度に関係する項が放射場を代表し、電荷からのエネルギーの放出の大半を担う。
放射場のエネルギー流束密度は、ポインティング・ベクトル
S = c 4 π E a × B a {\displaystyle {\boldsymbol {S}}={\frac {c}{4\pi }}{\boldsymbol {E}}_{\text{a}}\times {\boldsymbol {B}}_{\text{a}}}
を計算することで求められる。ここで下付きの 'a' は、加速度の項のみをとっていることの強調である。電場と磁場の関係式を代入し、粒子は時刻 t r {\displaystyle t_{\text{r}}} の瞬間に静止しているとすると、数式は簡単化されて
S = q 2 4 π c | n × ( n × β ̇ ) R | 2 n {\displaystyle {\boldsymbol {S}}={\frac {q^{2}}{4\pi c}}\left|{\frac {{\boldsymbol {n}}\times ({\boldsymbol {n}}\times {\dot {\boldsymbol {\beta }}})}{R}}\right|^{2}{\boldsymbol {n}}}
P = 2 3 q 2 a 2 c 3 (cgs units) {\displaystyle P={2 \over 3}{\frac {q^{2}a^{2}}{c^{3}}}{\mbox{ (cgs units)}}}
ここで a {\displaystyle a} は固有加速度、 q {\displaystyle q} は電荷、 c {\displaystyle c} は光速度である。相対論的な一般化はリエナール・ヴィーヘルト・ポテンシャルを用いることで与えられる。
どちらの単位系であっても、1個の電子から放出されるエネルギーは古典電子半径と電子の静止質量を用いて次のように表せる:
P = 2 3 m e r e a 2 c {\displaystyle P={2 \over 3}{\frac {m_{e}r_{e}a^{2}}{c}}}