擬ラピディティ
代表的な値を以下に示す。

擬ラピディティは、 θ = 90° に対して奇関数である。すなわち、次の等式が成り立つ。
η ( θ ) = − η ( 180 ∘ − θ ) {\displaystyle \eta (\theta )=-\eta (180^{\circ }-\theta )}
y = ln  ( m 2 + p T 2 cosh 2  η + p T sinh  η m 2 + p T 2 ) {\displaystyle y=\ln \left({\frac {{\sqrt {m^{2}+p_{T}^{2}\cosh ^{2}\eta }}+p_{T}\sinh \eta }{\sqrt {m^{2}+p_{T}^{2}}}}\right)}
ここで p T ≡ p x 2 + p y 2 {\displaystyle p_{\text{T}}\equiv {\sqrt {p_{x}^{2}+p_{y}^{2}}}} は運動量の横成分(英: transverse momentum、運動量の粒子線軸に垂直な成分)である。
擬ラピディティは粒子同士の進行方向の角度差を表すローレンツ不変な尺度を定義するために次のように用いることもできる。
( Δ R ) 2 ≡ ( Δ η ) 2 + ( Δ φ ) 2 {\displaystyle \left(\Delta R\right)^{2}\equiv \left(\Delta \eta \right)^{2}+\left(\Delta \phi \right)^{2}}
ここで、方位角の差 Δ φ {\displaystyle \Delta \phi } は粒子線軸(z 軸)に直交する面(x-y 平面)内で測られるため、粒子線軸にそった方向のローレンツブーストに対しては不変である。