ドルーデモデル
ドルーデモデルにより、角周波数 ω で時間変動する電場への応答を予測することもできる。
σ ( ω ) = σ 0 1 + i ω τ = σ 0 1 + ω 2 τ 2 + i ω τ σ 0 1 + ω 2 τ 2 {\displaystyle \sigma (\omega )={\frac {\sigma _{0}}{1+i\omega \tau }}={\frac {\sigma _{0}}{1+\omega ^{2}\tau ^{2}}}+i\omega \tau {\frac {\sigma _{0}}{1+\omega ^{2}\tau ^{2}}}}
ここで、以下の二つを仮定している。
E ( t ) = R ( E 0 e i ω t ) ; {\displaystyle E(t)=\Re (E_{0}e^{i\omega t});}
J ( t ) = R ( σ ( ω ) E 0 e i ω t ) {\displaystyle J(t)=\Re (\sigma (\omega )E_{0}e^{i\omega t})}
i を全て −i で置き換えた表式を用いることもある。虚部は電子が変動する電場に追随して加速するまでにおよそ τ だけの時間を要することに起因する電流の電場に対する遅れを表わす。ここまで、電子についてドルーデモデルを適用してきたが、このモデルは電子と正孔(半導体中の正に帯電した電荷担体)のどちらにも適用することができる。 σ(ω) の曲線をグラフに示す。