超撥水
cos  θ W ∗ = r cos  θ {\displaystyle \cos {\theta _{W*}}=r\cos {\theta }}
ここで係数 r は実面積係数、すなわち接触表面積が平坦な場合と比較した場合の倍数である。凹凸が多く粗い面、つまり面-液面が(みかけ上)広い面積で接しており、液面入り込めない多数の空隙の存在によって点接触をしている場合の接触角は Cassie(カシー)およびBaxter(バクスター)が以下の式で近似できるとした。
cos  θ C B ∗ = φ ( cos  θ + 1 ) − 1 {\displaystyle \cos {\theta _{CB*}}=\phi (\cos {\theta }+1)-1}
ここで φ < 1 は接触面積中の点接触面積の割合を示す。
主な濡れ理論は以上のとおりであるが、過渡的な現象についてはさらに検討が行われ、たとえばOndaらは1996年に各界面における気体の吸着割合を考慮した3次式を発表したなどの例がある。
以上のように、平坦でない面の場合、面-液面は、平面に比べて実際の接触表面積が拡大し、実質の自由表面エネルギーが平面の場合より大きくなる。そのため、濡れやすい表面はより濡れやすく、弾きやすい表面はより弾きやすくなる。このとき、限りなく面-液面が多い点で接触するようにすれば、最大の接触角を得ることができる。つまり、接触角を180°とすることができる。この理論値に近づくために数々の努力が払われてきた。