磁気流体力学
(ここで R は磁力線のその点での曲率半径、 e R {\displaystyle {\boldsymbol {e}}_{R}} はその点から曲率中心へ向かう単位ベクトル)となることから解る通り、大きさ ( B 2 / μ {\displaystyle B^{2}/\mu } ) の張力により流体を曲率中心の方向へ引っ張る力である。
かくして結局、流体に作用する力は
f = − ∇ ⊥ ( B 2 2 μ ) + B 2 μ 1 R e R {\displaystyle {\boldsymbol {f}}=-\nabla _{\perp }\left({\frac {B^{2}}{2\mu }}\right)+{\frac {B^{2}}{\mu }}{\frac {1}{R}}{\boldsymbol {e}}_{R}} :(7)
( ∇ ⊥ {\displaystyle \nabla _{\perp }} は磁力線に直角な2次元微分演算子)と書くことが出来て、磁力線に直角に働く大きさ ( B 2 / 2 μ {\displaystyle B^{2}/2\mu } ) の磁場の圧力と、磁力線の湾曲を引き延ばすように働く大きさ( B 2 / μ {\displaystyle B^{2}/\mu } )の磁場の張力とからなる、と言うことが出来る。