カー・ニューマン解
電荷がゼロ ( Q = 0 {\displaystyle Q=0\,} ) の場合、この解はカー解を再現する。角運動量がゼロ ( J = 0 {\displaystyle J=0\,} ) の場合、この解はライスナー・ノルドシュトロム解 (Reissner-Nordstrom解) を再現する。そして、電荷も角運動量もゼロの場合、シュヴァルツシルト解 (Schwarzschild解) を再現する。カー解と同様に、この計量がブラックホールとして理解されるのは、パラメータが a 2 + Q 2 ≤ M 2 {\displaystyle a^{2}+Q^{2}\leq M^{2}\,} のときである。その他、計量としての特徴は、カー解の項を参照されたい。
ブラックホール脱毛定理 (no-hair theorem) において、すべての現実的なブラックホールは、いずれ、角運動量・質量・電荷の3つの物理量のみを持つカー・ニューマンブラックホールに落ち着くと考えられている。また、「アインシュタイン・マクスウェル方程式での軸対称定常解は、カー・ニューマン解に限られる」というブラックホール唯一性定理 (uniqueness theorem) も存在する。