核生成
さらに、過冷度 Δ T = T m − T {\displaystyle \Delta T=T_{m}-T} であるため、
Δ G v = Δ H v T m Δ T {\displaystyle \Delta G_{v}={\frac {\Delta H_{v}}{T_{m}}}\Delta T}
となる。一旦この点を越えると、クラスタの成長に伴う新たな表面の形成に十分なエネルギーが供給されるようになる。最終的に新たな熱力学的平衡に達するまで、核は成長していく。
r ∗ {\displaystyle r^{*}} ・ Δ G ∗ {\displaystyle \Delta G^{*}} を Δ T {\displaystyle \Delta T} を用いて表すと、
r ∗ = 2 σ T m Δ H s 1 Δ T {\displaystyle r^{*}={\frac {2\sigma T_{m}}{\Delta H_{s}}}{\frac {1}{\Delta T}}} Δ G ∗ = 16 π σ 3 T m 2 3 Δ H s 2 1 ( Δ T ) 2 {\displaystyle \Delta G^{*}={\frac {16\pi \sigma ^{3}T_{m}^{2}}{3\Delta H_{s}^{2}}}{\frac {1}{(\Delta T)^{2}}}}
これは、過冷度が大きいほど相変態が促進され、臨界半径・エネルギーが小さくなることを意味している。