周縁減光
従って、方向 μ {\displaystyle \mu } の射線が光学的厚み 1 となる場所は、法線方向 μ = 1 {\displaystyle \mu =1} の射線では光学的厚み μ {\displaystyle \mu } の場所となっている。従って μ = cos  θ {\displaystyle \mu =\cos \theta } が小さいほど(すなわち太陽の縁に近いほど)浅い場所から放射された光を見ていることになる。
ところで、ガスが有効温度 T {\displaystyle T} であるとき、そのガスが放射する光の放射輝度 S {\displaystyle S} はシュテファン=ボルツマンの法則
S = σ π T 4 {\displaystyle S={\frac {\sigma }{\pi }}T^{4}}
により与えられる( σ {\displaystyle \sigma } はシュテファン=ボルツマン定数)。温度 T {\displaystyle T} が動径 r {\displaystyle r} の減少関数であるとき、より浅い場所ほど強度 S {\displaystyle S} は小さく、従って縁ほど光は暗く観測されることになる。同時に、太陽の場合、温度が低いほど光のスペクトルは赤い成分が卓越する(ウィーンの変位則)ため、可視光では縁ほど赤みがかって観測される。