ラム波
( 2 k p sin  ( p h ) ( q 2 − k 2 ) sin  ( q h ) ( q 2 − k 2 ) cos  ( p h ) − 2 k q cos  ( q h ) ) ( A B ) = 0 , {\displaystyle {\begin{pmatrix}2kp\sin(ph)&(q^{2}-k^{2})\sin(qh)\\(q^{2}-k^{2})\cos(ph)&-2kq\cos(qh)\end{pmatrix}}{\begin{pmatrix}A\\B\end{pmatrix}}=0,}
( 2 k p cos  ( p h ) ( q 2 − k 2 ) cos  ( q h ) ( q 2 − k 2 ) sin  ( p h ) − 2 k q sin  ( q h ) ) ( C D ) = 0 , {\displaystyle {\begin{pmatrix}2kp\cos(ph)&(q^{2}-k^{2})\cos(qh)\\(q^{2}-k^{2})\sin(ph)&-2kq\sin(qh)\end{pmatrix}}{\begin{pmatrix}C\\D\end{pmatrix}}=0,}
を満たす。上の分散関係式におけるΩS=0を満たす場合、A,Bがともに0になる自明解以外の解をとりうる(A,Bがいずれかあるいは双方が非ゼロをとりうる)。このとき、変位場はz=0の面に対して対称となるため、このような変位場を有するラム波伝搬モードは特に対称モードと呼ばれる。
同様にΩA=0を満たす場合、C,Dがともに0になる自明解以外の解をとりうる(C,Dがいずれかあるいは双方が非ゼロをとりうる)。このとき、変位場はz=0の面に対して反対称となるため、このような変位場を有するラム波伝搬モードは特に反対称モードと呼ばれる。