放射輝度
放射源の外側の半球の方向で積分すれば、放射発散度
M ( x , y ) = d Φ scr d S = ∫ ext L cos  θ d ω = ∮ d φ ∫ 0 π / 2 L ( x , y , θ , φ ) cos  θ sin  θ d θ {\displaystyle M(x,y)={\frac {d\varPhi _{\text{scr}}}{dS}}=\int _{\text{ext}}L\cos \theta \,d\omega =\oint d\phi \int _{0}^{\pi /2}L(x,y,\theta ,\phi )\cos \theta \sin \theta \,d\theta }
となる。放射輝度が方向によらない場合は M = πL となる。
放射源の広がりが r に比べて充分小さい場合には、放射源の表面積 ΔS で積分すれば、放射強度
I ( θ , φ ) = d Φ src d ω = ∫ Δ S L cos  θ d S = cos  θ ∫ Δ S L ( x , y , θ , φ ) d S {\displaystyle I(\theta ,\phi )={\frac {d\varPhi _{\text{src}}}{d\omega }}=\int _{\Delta S}L\cos \theta \,dS=\cos \theta \int _{\Delta S}L(x,y,\theta ,\phi )\,dS}
となる。ここで放射源の広がりが充分小さいという条件から方向余弦 cosθ の変化を無視している。 放射輝度が方向に依らない場合は
I ( θ ) = I n cos  θ {\displaystyle I(\theta )=I_{n}\cos \theta }
と表わすことができて、この関係はランベルトの余弦則と呼ばれる。