BFモデル
F ≡ d A + A ∧ A {\displaystyle \mathbf {F} \equiv d\mathbf {A} +\mathbf {A} \wedge \mathbf {A} }
である。
この作用は、微分同相不変であり、ゲージ不変である。作用のオイラー=ラグランジュ方程式は、
F = 0 {\displaystyle \mathbf {F} =0} (曲率が 0 )
と
d A B = 0 {\displaystyle d_{\mathbf {A} }B=0} (B の共変外微分(英語版)(covariant exterior derivative)が 0 )
である。
実際、任意の局所自由度をゲージ化することは常に可能であり、このことが位相的場の理論と呼ばれる理由である。
しかしながら、M が位相的に非自明であれば、A と B が大域的に非自明な解を持つことも可能である。