フィールツ・パウリ理論
一般相対論において、計量テンソル g μ ν ( x ) {\displaystyle g_{\mu \nu }(x)} はアインシュタイン・ヒルベルト作用
S E H = 1 2 ∫ R − g d 4 x {\displaystyle S_{\mathrm {EH} }={\frac {1}{2}}\int R{\sqrt {-g}}d^{4}x}
から導かれるアインシュタイン方程式に従う。時空が平坦に近いと仮定し、計量テンソルをミンコフスキ計量 η μ ν {\displaystyle \eta _{\mu \nu }} からの摂動
h μ ν ( x ) := g μ ν ( x ) − η μ ν {\displaystyle h_{\mu \nu }(x):=g_{\mu \nu }(x)-\eta _{\mu \nu }}
という形に表示するとき、Einstein-Hilbert作用を摂動場 h μ ν {\displaystyle h_{\mu \nu }} について展開し2次の項までを残すと、部分積分によりFierz-Pauli理論の作用から質量項を除いたものに帰着する。それ故に、Fierz-Pauli理論のゼロ質量極限は一般相対論の弱場近似に帰着すると期待される。
しかしながら、Fierz-Pauli場がゼロ質量であるかどうかにより理論の性質が不連続に変化することがYoichi Iwasaki, およびHendrik van Dam & en:Martinus J. G. VeltmanそしてValentin I.