拡張周期表
このような反応の収率は、その非対称性に強く依存しているため、反応の変化によってウンビニリウムの合成確率が5倍になることが期待されていた。 その結果、Ubnとその娘核Ogの予測されるアルファ崩壊のエネルギーと、そのまた娘核であるLvの実験的に知られている崩壊エネルギーに一致する3つの相関信号が観測されたが、これらの可能性のある崩壊の寿命が予想よりもずっと長く、結果を確認することはできなかった。
2011年8月から10月にかけて、GSIの別チームがTASCA施設を使って、さらに非対称な新しい反応を試みた。
24998Cf + 5022Ti → 299120Ubn* → no atoms
CfとTiの反応は、その非対称性から、ウンビニリウムの合成に最も適した実用的な反応であると予測されていたが、やや冷たい合成反応でもある。ウンビニリウムの原子は確認されず、限界断面積は200fbであることが示唆された。Jens Volker Kratzは、これらのどの反応によってもウンビニリウムを生成できる実際の最大断面積は0.1fb程度であると予測した。これに対して、成功した反応の最小断面積の世界記録は、Bi(Zn,n)Nhという反応の30fbであり、Kratzは隣のウンウンエンニウムを生成するための最大断面積を20fbと予測した。 これらの予測が正確であれば、ウンウンエンニウムの合成は現在の技術の限界であり、ウンビニリウムの合成には新しい手法が必要になるだろう。
2022年3月、ユーリイ・オガネシアンはドゥブナ合同原子核研究所で、Cm+Crの反応を用いて120番元素を合成する方法の検討について、講演を行った。
E = m c 2 1 + Z 2 α 2 n − ( j + 1 2 ) + ( j + 1 2 ) 2 − Z 2 α 2 {\displaystyle E={\frac {mc^{2}}{\sqrt {1+{\dfrac {Z^{2}\alpha ^{2}}{n-\left(j+{\frac {1}{2}}\right)+{\sqrt {\left(j+{\frac {1}{2}}\right)^{2}-Z^{2}\alpha ^{2}}}}}}}}}
ここで、mは電子の静止質量である。Z > 137の場合、ディラック基底状態の波動関数は束縛ではなく振動的であり、クラインのパラドックスのように正負のエネルギースペクトルの間にギャップはない。 原子核の有限サイズの影響を考慮したより正確な計算では、束縛エネルギーがZ > Zcr ≈ 173で初めて2mcを超えることが示されている。Z > Zcrの場合、最も内側の軌道(1s)が満たされていないと、原子核の電界によって電子が真空から引き出され、陽電子が自然放出される。 この1s電子殻における負の連続体への飛び込みは、しばしば周期表の「終わり」を意味すると考えられてきたが、より詳細な考察によれば、それほど暗い結果にはならないことが示唆されている。
Zcr ≈ 173以上の原子番号を持つ原子は、「超臨界原子」と呼ばれている。超臨界原子は、電子と陽電子のペアが負の連続体から生成されるため、完全にイオン化することはできない。電子が束縛され、陽電子が脱出する自発的なペア生成によって1s電子殻が満たされるためである。しかし、原子核の周りの強磁場は非常に狭い空間に限られているため、負の連続体に飛び込んだ電子殻が埋まると、それ以上の自発的な対生成はパウリの排他原理によって禁じられてしまう。