平均場近似
⟨ S ⟩ = tanh  z J ⟨ S ⟩ k B T {\displaystyle \left\langle S\right\rangle =\tanh {{zJ\left\langle S\right\rangle } \over {k_{B}T}}}
となる。zは最近接格子数、kBはボルツマン定数、Tは温度である。この場合、求めるべき解である磁場の平均 ⟨ S ⟩ {\displaystyle \left\langle S\right\rangle } が有限の値となる場合が強磁性状態であり、ゼロの場合が磁性がない(常磁性)状態である。有限の値としての解が存在するためにはtanh内の係数部分が、 z J / k B T > 1 {\displaystyle \,{{zJ}/{k_{B}T}}>1} である必要があり、 z J / k B T ≤ 1 {\displaystyle {{zJ}/{k_{B}T}}\leq 1} ならば解は ⟨ S ⟩ = 0 {\displaystyle \left\langle S\right\rangle =0} となる。従って、平均場近似における強磁性-常磁性の転移温度Tcは、 z J / k B T = 1 {\displaystyle \,{{zJ}/{k_{B}T}}=1} より、
T c = z J k B {\displaystyle T_{c}={{zJ} \over {k_{B}}}}
である。