キュリー・ワイスの法則
具体的には一般に、強磁性体では θ p {\displaystyle \theta _{p}} はTcよりも少しだけ大きい値をとり、反強磁性体では負の温度となる。常磁性キュリー温度 θ p {\displaystyle \theta _{p}} は、磁化率の逆数1/χのグラフを低温側に延長して、x軸と交わる (1/χ = 0) 温度として求めることができる。なお、強磁性体や反強磁性体では、強磁性キュリー温度やこれよりも低い温度においては、その物質は自発磁化を有し、キュリー・ワイスの法則は適用できない。
多くの物質(特に強磁性体)において、キュリー・ワイスの法則は常磁性キュリー温度付近の磁化率を説明することができない。これは、キュリー・ワイスの法則が平均場近似に基づいているためである。代わりに臨界指数 γ {\displaystyle \gamma } を用い、以下の式により臨界挙動を取り扱うことができる。
χ ∼ 1 ( T − T c ) γ {\displaystyle \chi \sim {\frac {1}{(T-T_{c})^{\gamma }}}}
しかし、 T ≫ T c {\displaystyle T\gg T_{c}} の温度領域においてはキュリー・ワイスの法則が依然有効である。
強磁性体や強磁性体においては、その磁化率を測定し、キュリー・ワイスの法則よりキュリー定数などを求めることで分子磁場や磁気モーメントの大きさ、交換エネルギーなどを決定することができる。