ミー散乱
ミー散乱理論はメタマテリアルの設計に使用されている。この種のメタマテリアルは、通常、低誘電率構造体に周期的またはランダムに埋め込まれた金属または非金属介在物の三次元複合材料からなる。
この場合、負の誘電率、もしくは透磁率は、介在物の共鳴ミー散乱時に現れるように設計される。
負の実効誘電率は電気双極子散乱係数の共鳴時に、負の実効透磁率は磁気双極子散乱係数の共鳴時に合わせて設計され、DNG(誘電率、透磁率ともに負の)媒質はこの両方に合わせて設計される。粒子は通常、以下の組み合わせを有する。
比誘電率と透磁率の値が1よりも大きく近接している1組の磁性体誘電体粒子
等しい誘電率を有するが異なるサイズを有する2つの異なる誘電体粒子
大きさは同じであるが誘電率が異なる2つの異なる誘電体粒子
理論的には、ミー散乱理論によって分析される粒子は一般に球形であるが、実際には、粒子は通常、製作を容易にするために立方体または円柱として作製される。格子定数が動作波長よりもはるかに小さいという形で述べることができる均質化の基準を満たすためには、誘電体粒子の比誘電率は1よりはるかに大きくなければならない。負の有効誘電率、たとえば負の誘電率(もしくは透磁率)を達成するためには比誘電率(もしくは透磁率)は εr > 78(38) でなければならない。