自由誘導減衰
5MT_{2}}{1+4\pi ^{2}(\nu -\Delta \nu )^{2}{T_{2}}^{2}}}-i{\frac {0.5M\cdot 2\pi (\nu -\Delta \nu ){T_{2}}^{2}}{1+4\pi ^{2}(\nu -\Delta \nu )^{2}{T_{2}}^{2}}}}
+ 0.5 M T 2 1 + 4 π 2 ( ν + Δ ν ) 2 T 2 2 − i 0.5 M ⋅ 2 π ( ν + Δ ν ) T 2 2 1 + 4 π 2 ( ν + Δ ν ) 2 T 2 2 {\displaystyle +{\frac {0.5MT_{2}}{1+4\pi ^{2}(\nu +\Delta \nu )^{2}{T_{2}}^{2}}}-i{\frac {0.5M\cdot 2\pi (\nu +\Delta \nu ){T_{2}}^{2}}{1+4\pi ^{2}(\nu +\Delta \nu )^{2}{T_{2}}^{2}}}}
となる。実部はローレンツ型の吸収曲線、虚部は分散曲線となっている。
FIDの持続時間はHといった核では秒単位である。もし固体NMRの場合のようにNMRの線形が緩和支配でない場合は、NMRシグナルは一般的により早く、例えばH NMRではマイクロ秒で減衰する。
特にもしごく限られた周波数成分しか存在しなければ、FIDは水素を含む航空燃料、乳製品の固体と液体の比といったサンプルの物理学的性質を定量的に決定するために、直接解析される(時間領域NMR)。