カルノーの定理 (熱力学)
が得られる。
この式の左辺は、 t 3 {\displaystyle t_{3}} の関数にはなっていない。したがって、右辺も t 3 {\displaystyle t_{3}} の関数ではないことになる。よって、新たな関数ψを使って、
f ( t 1 , t 2 ) = ψ ( t 1 ) ψ ( t 2 ) {\displaystyle f(t_{1},t_{2})={\frac {\psi (t_{1})}{\psi (t_{2})}}}
つまり、
Q 1 Q 2 = ψ ( t 1 ) ψ ( t 2 ) {\displaystyle {\frac {Q_{1}}{Q_{2}}}={\frac {\psi (t_{1})}{\psi (t_{2})}}}
と表記することができる。
ここで、温度のとり方を工夫して、右辺を関数ではなく、温度そのもので表記することができる。すなわち、
Q 1 Q 2 = T 1 T 2 {\displaystyle {\frac {Q_{1}}{Q_{2}}}={\frac {T_{1}}{T_{2}}}}
とおくことができる。この式が成り立つような温度目盛が、熱力学温度(絶対温度)である。