磁気リコネクション
よってアウトフローの速度を求められる。
V o u t ∼ V A ≡ B i n μ 0 ρ {\displaystyle V_{out}\sim V_{A}\equiv {\frac {B_{in}}{\sqrt {\mu _{0}\rho }}}}
ここで V A {\displaystyle V_{A}} は アルヴェーン波の伝播速度である。無次元のリコネクション率は次のように表される。
V i n V A ∼ 1 S 1 / 2 {\displaystyle {\frac {V_{in}}{V_{A}}}\sim {\frac {1}{S^{1/2}}}}
ここで無次元のランキスト数 S {\displaystyle S} は次の式で与えられる。
S ≡ μ 0 L V A η . {\displaystyle S\equiv {\frac {\mu _{0}LV_{A}}{\eta }}.}
リコネクション率はグローバルな拡散よりずっと速くなる。しかし、太陽フレアや実験室プラズマで観測される速いリコネクション率を説明することができない。追加すると、スイート・パーカーリコネクションは三次元効果、無衝突の物理、時間に依存した効果、粘性、圧縮性、下流圧力を無視している。二次元の数値シミュレーションの結果はスイート・パーカーモデルを支持している。Magnetic Reconnection Experiment (MRX) の実験結果の衝突リコネクションは圧縮性、下流圧力、異常抵抗を含む一般化されたスイート・パーカーモデルと合致している。