降着円盤
また M ̇ 16 {\displaystyle {\dot {M}}_{16}} は 10 16 g s − 1 {\displaystyle 10^{16}{\rm {g\ s}}^{-1}} で規格化した降着率、 m 1 {\displaystyle m_{1}} は太陽質量 M ⨀ {\displaystyle M_{\bigodot }} で規格化した中心の天体の質量、 R 10 {\displaystyle R_{10}} は 10 10 c m {\displaystyle 10^{10}{\rm {cm}}} で規格化した円盤内のある地点の半径である。また f {\displaystyle f} は f = [ 1 − ( R ⋆ R ) 1 / 2 ] 1 / 4 {\displaystyle f=\left[1-\left({\frac {R_{\star }}{R}}\right)^{1/2}\right]^{1/4}} であり、 R ⋆ {\displaystyle R_{\star }} は角運動量が内側へ輸送されなくなる半径を意味する。
シャクラ・スニヤエフのα円盤モデルは、熱的にも粘性的にも不安定である。 β {\displaystyle \beta } 円盤として知られる代替モデルはどちらに対しても安定であり、粘性はガス圧に比例して ν ∝ α p g a s {\displaystyle \nu \propto \alpha p_{\mathrm {gas} }} という形で表される。
一方では、粘性応力によって最終的に物質は中心へと輸送され、温度が上昇して放射によって重力エネルギーの一部が失われることは明白である。その一方で、円盤の外側への角運動量の輸送を説明するためには、物質自身の粘性だけでは不十分である。このような角運動量の再分配のメカニズムを担っているのは乱流に増幅された粘性であると考えられていたが、その乱流自身の起源が何であるかはまだ理解が進んでいない。標準的な α {\displaystyle \alpha } 粘性モデル (後述) では、円盤内の乱流渦による実効的な粘性の増加を記述する、調整可能なパラメータである α {\displaystyle \alpha } が導入されている。1991年の S. A. Balbus と J. F. Hawley による磁気回転不安定性(英語版) (magnetorotational instability, MRI) の再発見に伴い、重いコンパクトな中心天体の周りにある弱く磁化した降着円盤は非常に不安定であり、これが角運動量の再分配を起こす直接的なメカニズムであることが提唱された。