ワインバーグ＝サラム理論
Wボソンと結合する相互作用カレントは荷電カレント(charged current)と呼ばれ、その形は
J cc μ = Q ̄ i σ ̄ μ T − Q i + L ̄ i σ ̄ μ T − L i {\displaystyle J_{\text{cc}}^{\mu }={\bar {Q}}_{i}{\bar {\sigma }}^{\mu }T^{-}Q_{i}+{\bar {L}}_{i}{\bar {\sigma }}^{\mu }T^{-}L_{i}}
で表される。 SU(2)L の二重項に対しては生成子 T が具体的に
T − = T 1 − i T 2 = ( 0 0 1 0 ) {\displaystyle T^{-}=T^{1}-iT^{2}={\begin{pmatrix}0&0\\1&0\\\end{pmatrix}}}
となるので、荷電カレントは
によって定義され、荷電ウィークボソン(charged weak boson)、あるいはWボソンと呼ばれる。 Z μ {\displaystyle Z_{\mu }} は W μ 3 , B μ {\displaystyle W_{\mu }^{3},B_{\mu }} の線型結合で
Z μ = W μ 3 cos  θ w − B μ sin  θ w {\displaystyle Z_{\mu }=W_{\mu }^{3}\cos \theta _{\text{w}}-B_{\mu }\sin \theta _{\text{w}}}
によって定義され、中性ウィークボソン(neutral weak boson)、あるいはZボソンと呼ばれる。 ここで θw は弱混合角と呼ばれ
sin  θ w = g ′ g 2 + g ′ 2 , cos  θ w = g g 2 + g ′ 2 {\displaystyle \sin \theta _{\text{w}}={\frac {g'}{\sqrt {g^{2}+g'^{2}}}},~\cos \theta _{\text{w}}={\frac {g}{\sqrt {g^{2}+g'^{2}}}}}
で定義される。 Z μ {\displaystyle Z_{\mu }} に直交するゲージ場
A μ = W μ 3 sin  θ w + B μ cos  θ w {\displaystyle A_{\mu }=W_{\mu }^{3}\sin \theta _{\text{w}}+B_{\mu }\cos \theta _{\text{w}}}