遮蔽
ここで、 ε(k, ω) は古典的ブラソフ方程式(英語版)から計算できるプラズマ誘電関数、k は波数ベクトル、ω は周波数、S(k, ω) は粒子に起因する N 個の電場源項である。
逆フーリエ・ラプラス変換により、各粒子に起因するポテンシャルは二つの部分の和となる。一つは粒子によるラングミュア波(プラズマ中の波(英語版))の励起項であり、試験粒子に対する線形化されたブラソフの計算から得ることができる)。熱プラズマおよび熱粒子については、遮蔽されたポテンシャルは上述の遮蔽されたクーロンポテンシャルである。粒子速度が大きい場合には、ポテンシャルは変化する。 S ( k , ω ) {\displaystyle S({\boldsymbol {k}},\omega )} 中の連続分布関数に対する積分を粒子についての総和に置き換えると、ランダウ減衰(英語版)を計算できるブラソフの式が得られる。