ファブリ・ペロー干渉計
F = Δ λ δ λ = π 2 arcsin  ( 1 F ) {\displaystyle {\mathcal {F}}={\frac {\Delta \lambda }{\delta \lambda }}={\frac {\pi }{2\arcsin \left({\frac {1}{\sqrt {F}}}\right)}}}
この式は R > 0.5 のとき以下のように近似することが多い。
F ≈ π F 2 = π R 1 2 1 − R {\displaystyle {\mathcal {F}}\approx {\frac {\pi {\sqrt {F}}}{2}}={\frac {\pi R^{\frac {1}{2}}}{1-R}}}
2つの反射面が同一でなかった場合、フィネスは以下のようになる。
F ≈ π ( R 1 R 2 ) 1 4 1 − ( R 1 R 2 ) 1 2 {\displaystyle {\mathcal {F}}\approx {\frac {\pi (R_{1}R_{2})^{\frac {1}{4}}}{1-(R_{1}R_{2})^{\frac {1}{2}}}}}
フィネスが高いエタロンは透過率ピークが鋭く透過率の最低値も低い。入射角が斜めの場合、R はフレネルの式で与えられ、一般にはs偏光とp偏光で異ることからフィネスも入射光の偏光に依存する。
ファブリ・ペロー干渉計とファブリ・ペローのエタロンとの違いは反射面間の距離 l を調整することで透過ピーク周波数を変化させることができることである。透過率は角度依存するため、エタロンをビームに対して回転させることによっても周波数を変えることができる。
ファブリ・ペロー干渉計またはエタロンは光モデム、分光器、レーザー、天文学において応用されている。
似た機器にジル・トルノアのエタロンがある。
通常、光はファブリ・ペロー共振器を透過する。したがって、よく適用されるエアリー分布は以下のものである。
A trans ′ = I trans I inc = ( 1 − R 1 ) ( 1 − R 2 ) A circ = ( 1 − R 1 ) ( 1 − R 2 ) ( 1 − R 1 R 2 ) 2 + 4 R 1 R 2 sin 2  ( φ ) {\displaystyle A_{\text{trans}}^{\prime }={\frac {I_{\text{trans}}}{I_{\text{inc}}}}=(1-R_{1})(1-R_{2})A_{\text{circ}}={\frac {(1-R_{1})(1-R_{2})}{\left({1-{\sqrt {R_{1}R_{2}}}}\right)^{2}+4{\sqrt {R_{1}R_{2}}}\sin ^{2}(\phi )}}}
これは光源から鏡 1 に入射する光の強度 Iinc に対する鏡 2 の透過光の強度 Itrans の比を表わす(右図参照)。この関数の νq におけるピーク値は
A trans ′ ( ν q ) = ( 1 − R 1 ) ( 1 − R 2 ) ( 1 − R 1 R 2 ) 2 {\displaystyle A_{\text{trans}}^{\prime }(\nu _{q})={\frac {(1-R_{1})(1-R_{2})}{\left({1-{\sqrt {R_{1}R_{2}}}}\right)^{2}}}}