パルサータイミングアレイ
R ( t ) = − ∫ 0 t δ ν ν d t . {\displaystyle R(t)=-\int _{0}^{t}{\frac {\delta \nu }{\nu }}\,dt.}
一般相対性理論による重力波には2つの偏極があり、それぞれ A+ と A×とする。(Lee & Priceは非一般相対性理論による結果を示した。) ここで地球に関する項は次のように書き直される。(パルサーも同様に異なる位相が異なった形式となる)
R e ( t ) = ∫ 0 t P + A + ( t ) + P × A × ( t ) 2 ( 1 − γ ) d t . {\displaystyle R_{e}(t)=\int _{0}^{t}{\frac {P_{+}A_{+}(t)+P_{\times }A_{\times }(t)}{2(1-\gamma )}}\,dt.}
ここで P+と P× は幾何学による因子で γ {\displaystyle \gamma } は重力波源と地球、パルサーのなす角度である。発展をしない、連続波源(例えば、重力波放射による軌道半径の減少を無視した超大質量ブラックホール連星系)に対して、A+ と A× は重力波の角振動数 ω g {\displaystyle \omega _{g}} で振動する。円運動する超大質量ブラックホール連成系では軌道周期の2倍の振動数の重力波を放射する。離心率のある連星系は軌道周期の倍数の軌道周期の周波数スペクトルを持つ重力波を放射する。