周縁減光
その結果、観測される光は光球の光学的厚み τ ν ∼ 1 {\displaystyle \tau _{\nu }\sim 1} 程度の深さの場所から放射されたものとなる。動径 r {\displaystyle r} の点の、法線に対して角度 μ = cos  θ {\displaystyle \mu =\cos \theta } 方向の射線の光学的厚み τ ( r , μ ) {\displaystyle \tau (r,\mu )} は, d s = d r / cos  θ {\displaystyle ds=dr/\cos \theta } により
τ ν ( r , μ ) = ∫ r R κ ν ( r ) ρ ( r ) d r μ = τ ν ( r , 1 ) μ {\displaystyle \tau _{\nu }(r,\mu )=\int _{r}^{R}\kappa _{\nu }(r)\rho (r){\frac {dr}{\mu }}={\frac {\tau _{\nu }(r,1)}{\mu }}}
という形で射線の角度 μ {\displaystyle \mu } に依存する。