等方座標
ローレンツ多様体理論において、球対称時空(英語版)には一連の入れ子球面構造 (family of nested round spheres) を見出すことができる。この一連の入れ子球面にどのような座標チャートを適用するかにはいくつかの異る型が存在する。最も知られているのはシュワルツシルトチャート(英語版)であるが、等方チャートが便利であることも多い。等方チャートの決定的な特徴は、その動径座標(シュワルツシルトチャートにおける動径座標とは異なる)が光円錐が「丸まる」ように定義されていることである。このことは、(自明な局所的に平坦な場合を除いて)等方座標の角度座標は入れ子球面上の距離を忠実に表わしているわけではなく、動径座標も動径距離を忠実に表わしているわけではないことを意味する。一方で、一定座標時における超断面上の角度は歪みなく表現されており、名前の由来となっている。
等方座標は、一般相対性理論などの計量重力理論において静的(英語版)球対称時空に対して用いられることが多いが、脈動する流体球のモデリングなどに利用することもできる。孤立したアインシュタイン方程式の球対称解の場合、中心から十分離れれば等方チャートとシュワルツシルトチャートとはいずれもミンコフスキー時空における通常の極座標に漸近する。
f, g を等方座標 r の不定関数としたときの上述の線素は、一般相対性理論(または他の計量重力理論(英語版))において静的球対称解を導く際の仮設 (Ansatz) 計量としてしばしば用いられる。
例示として、カルタンの外微分法を用いて接続と曲率(英語版)を計算する方法を挙げてみよう。まず、線素から余標構場(英語版)
σ 0 = − f ( r ) d t {\displaystyle \sigma ^{0}=-f(r)\,\mathrm {d} t}
σ 1 = g ( r ) d r {\displaystyle \sigma ^{1}=g(r)\,\mathrm {d} r}
σ 2 = g ( r ) r d θ {\displaystyle \sigma ^{2}=g(r)\,r\,\mathrm {d} \theta }
σ 3 = g ( r ) r sin  ( θ ) d φ {\displaystyle \sigma ^{3}=g(r)\,r\,\sin(\theta )\,\mathrm {d} \phi }
が読み取れる。ここで、f, g は r の滑らかな不定関数とする(この時空がこのような特定の三角関数形式を許すという事実は、静的球対称ローレンツ多様体上の等方チャートの記法のもう一つの等価な表現である)。