ラシュバ効果
Sergey Frolov, Rashba Effect at 35, https://sergeyfrolov.wordpress.com/2015/09/10/rashba-effect-at-35/
http://blog.physicsworld.com/2015/06/02/breathing-new-life-into-the-rashba-effect/
E. I. Rashba and V. I. Sheka, Electric-Dipole Spin-Resonances, in: Landau Level Spectroscopy, (North Holland, Amsterdam) 1991, p. 131; https://arxiv.org/abs/1812.01721
Rashba, Emmanuel I (2005). “Spin Dynamics and Spin Transport”. Journal of Superconductivity 18 (2): 137–144. arXiv:cond-mat/0408119. doi:10.1007/s10948-005-3349-8.
この節では、 強結合モデルを用いて微視的にラシュバパラメータ α {\displaystyle \alpha } を見積もる方法を述べる。単純には、2次元電子ガス(2DEG)を構成する巡回電子は原子のp軌道とs軌道から生成される。簡単のために、 p z {\displaystyle p_{z}} バンドのホールを考える。この描像では電子は Γ {\displaystyle \Gamma } 点近くの僅かなホールを除いてp状態を埋める。
ラシュバ分裂を得るために必要なものは、原子のスピン軌道相互作用
H S O = Δ S O L ⊗ σ {\displaystyle H_{\mathrm {SO} }=\Delta _{\mathrm {SO} }\mathbf {L} \otimes {\boldsymbol {\sigma }}} ,
と2次元平面に垂直な方向への非対称なポテンシャルである。
H E = E 0 z {\displaystyle H_{E}=E_{0}\,z}
ポテンシャルの対称性の破れが引き起こす主要な効果は等方的な p z {\displaystyle p_{z}} , p x {\displaystyle p_{x}} , p y {\displaystyle p_{y}} バンドの間にバンドギャップ Δ B G {\displaystyle \Delta _{\mathrm {BG} }} を作ることである。