ベルヌーイの定理
定常流の場合、オイラー方程式の左辺第1項は消え、両辺に v {\displaystyle {\boldsymbol {v}}} を内積でかけると左辺第2項も消え、
v ⋅ ∇ { v 2 2 + ∫ d p ρ + Ω } = 0 {\displaystyle {\boldsymbol {v}}\cdot \nabla \left\{{v^{2} \over 2}+\int {\mathrm {d} p \over \rho }+{\mathit {\Omega }}\right\}=0}
となる。流線上の道のりを s で表すと、速度ベクトルが流線に接していることと方向微分の考え方により、
v ⋅ ∇ = v ∂ ∂ s {\displaystyle {\boldsymbol {v}}\cdot \nabla =v{\partial \over \partial s}}
となるので、
総圧は動圧と静圧の和。よどみ点以外では総圧を直接測定することはできない。全圧ともよぶが、「全圧」は分圧に対しても使われる。
流速が増すと動圧は増すが、上記条件の総圧が一定の系では、そのぶん静圧が減る。
なお、「総圧」も「動圧」もベルヌーイ式の保存性を説明するために使われる言葉で圧力としてはそれ以上の意味はない。これらと区別するために付けられた「静圧」も「圧力」以上の意味は無い。