フィールツ・パウリ理論
D μ ν ρ σ ( 0 ) ( k ) = 1 2 ( η μ ρ η ν σ + η μ σ η ν ρ − η μ ν η ρ σ ) ( − i k 2 − i ε ) {\displaystyle D_{\mu \nu \rho \sigma }^{(0)}(k)={\frac {1}{2}}\left(\eta _{\mu \rho }\eta _{\nu \sigma }+\eta _{\mu \sigma }\eta _{\nu \rho }-\eta _{\mu \nu }\eta _{\rho \sigma }\right)\left({\frac {-i}{k^{2}-i\epsilon }}\right)}
を再現しない。
この結果、例えばFierz-Pauli理論に基づく太陽による光の曲がり角の予測は Δ θ = 3 G M ⊙ R ⊙ {\displaystyle \Delta \theta ={\frac {3GM_{\odot }}{R_{\odot }}}} ( G {\displaystyle G} は重力定数、 M ⊙ {\displaystyle M_{\odot }} は太陽の質量、 R ⊙ {\displaystyle R_{\odot }} は太陽の半径) であり、一般相対論に基づく曲がり角 Δ θ = 4 G M ⊙ R ⊙ {\displaystyle \Delta \theta ={\frac {4GM_{\odot }}{R_{\odot }}}} とは食い違う。