スレイター–コンドン則
と表わされる。
あらゆる特定の1体または2体演算子Ôについて、スレイター–コンドン則は以下の種類の積分をどのように単純化するかを示す。
⟨ Ψ | O ^ | Ψ ⟩ , ⟨ Ψ | O ^ | Ψ m p ⟩ , a n d ⟨ Ψ | O ^ | Ψ m n p q ⟩ . {\displaystyle \langle \Psi |{\hat {O}}|\Psi \rangle ,\langle \Psi |{\hat {O}}|\Psi _{m}^{p}\rangle ,\ \mathrm {and} \ \langle \Psi |{\hat {O}}|\Psi _{mn}^{pq}\rangle .}
3つ以上の軌道が異なる2つの波動関数についての行列要素は、高次の相互作用が導入されない限り消滅する。