ファラデーの電磁誘導の法則
∮ Γ E ⋅ d l = − d Φ B d t {\displaystyle \oint _{\Gamma }\mathbf {E} \cdot \mathrm {d} \mathbf {l} =-{\mathrm {d} \Phi _{B} \over \mathrm {d} t}}
ここで E は電場、dl は経路の微小片、ΦB は磁束である。 注意点として、電磁誘導の法則は導線が動く(経路Γが時間変化する)場合にも適用されることがあるが、(E を静止系での電場と解釈するなら)上式は導線が動く場合はカバーしていない。
同じことを微分形で表すと次のようになる。B は磁束密度である。
∇ × E = − ∂ B ∂ t {\displaystyle \nabla \times \mathbf {E} =-{\frac {\partial \mathbf {B} }{\partial t}}}
この一般化された法則もファラデーの電磁誘導の法則と呼ぶが、マクスウェルの方程式の1つにもなっていることから、ファラデー-マクスウェルの式とも呼ぶ。