ドニアック＝シューニッチ関数
I ( E ) = Γ ( 1 − α ) [ ( E − E 0 ) 2 + γ 2 ] ( 1 − α ) / 2 cos  { π α 2 + ( 1 − α ) arctan  [ E − E 0 γ ] } {\displaystyle I(E)={\frac {\Gamma (1-\alpha )}{[(E-E_{0})^{2}+\gamma ^{2}]^{(1-\alpha )/2}}}\cos \left\lbrace {\frac {\pi \alpha }{2}}+(1-\alpha )\arctan \left[{\frac {E-E_{0}}{\gamma }}\right]\right\rbrace }
で表される。ただし Γ はガンマ関数、E0 はピーク位置、2γ は自然広がりの幅、α は非対称性指数(特異性指数)で、通常の元素では 0 ≤ α ≤ 0.3である。
ただし上記の式は理想的な場合であり、実際に観測されるスペクトルにおいてはさらに分光器の特性や光源の広がりが畳み込まれ、さらに幅の広がった形状となる。
この関数が実験とよくフィットするのはピーク位置近傍においてのみであることに加え、積分値が発散しピーク面積は有限値を取らないという欠点はあるものの、XPS実験結果の解析には有用であり頻繁に使われている。ドニアック=シューニッチ関数と似た形状でありながら積分値が有限となる関数としてはジェラルド・D・マハン(英語版)によるものがある。