エクマン境界層
u = h E 2 ρ K z [ ( τ x + τ y ) cos  z h E + ( τ x − τ y ) sin  z h E ] , v = h E 2 ρ K z [ ( − τ x + τ y ) cos  z h E + ( τ x + τ y ) sin  z h E ] {\displaystyle {\begin{aligned}u={\frac {h_{E}}{2\rho K_{z}}}\left[(\tau _{x}+\tau _{y})\cos {\frac {z}{h_{E}}}+(\tau _{x}-\tau _{y})\sin {\frac {z}{h_{E}}}\right],\\v={\frac {h_{E}}{2\rho K_{z}}}\left[(-\tau _{x}+\tau _{y})\cos {\frac {z}{h_{E}}}+(\tau _{x}+\tau _{y})\sin {\frac {z}{h_{E}}}\right]\end{aligned}}}
特にz=0において、地衡流を除いた風応力のみによる吹送流をみると、
u 0 = h E 2 ρ K z ( τ x + τ y ) , v 0 = h E 2 ρ K z ( − τ x + τ y ) {\displaystyle u_{0}={\frac {h_{E}}{2\rho K_{z}}}(\tau _{x}+\tau _{y})\qquad ,v_{0}={\frac {h_{E}}{2\rho K_{z}}}(-\tau _{x}+\tau _{y})}
すなわち海表面における流れの速度ベクトルは、風応力ベクトルの右45度の角をなす(北半球)。