干渉 (物理学)
prob  ( ψ → φ ) = ∑ i prob  ( ψ → i → φ ) = ∑ i | ⟨ ψ | i ⟩ | 2 | ⟨ i | φ ⟩ | 2 = ∑ i | ψ i | 2 | φ i | 2 {\displaystyle {\begin{aligned}\operatorname {prob} (\psi \rightarrow \varphi )&=\sum _{i}\operatorname {prob} (\psi \rightarrow i\rightarrow \varphi )\\&=\sum _{i}|\langle \psi |i\rangle |^{2}|\langle i|\varphi \rangle |^{2}\\&=\sum _{i}|\psi _{i}|^{2}|\varphi _{i}|^{2}\end{aligned}}}
古典的遷移と量子力学的遷移の遷移確率は、量子力学的な場合では ∑ i j ; i ≠ j ψ i ∗ ψ j φ j ∗ φ i {\displaystyle \sum _{ij;i\neq j}\psi _{i}^{*}\psi _{j}\varphi _{j}^{*}\varphi _{i}} という余分な項があるために異なっている。このような余分な項は、異なる状態 i ≠ j の重ね合わせによる干渉を表し、「干渉項」や「交差項」と呼ばれる。これは量子力学に特有の現象で、状態の重ね合わせでは測定値の確率分布は非加算であることに起因する。つまり、純粋状態を重ねあわせても一般には混合状態にはならない。
もし中間状態 | i ⟩ {\displaystyle |i\rangle } が測定されたり、環境と相互作用した場合、量子デコヒーレンスによって、干渉項は消える。