スレイター–コンドン則
N個の正規直交スピン軌道(rとσは空間変数とスピン変数を示す)の積に作用する反対称化演算子(英語版) ( A {\displaystyle {\mathcal {A}}} ) の観点から、行列式波動関数は
| Ψ ⟩ = A ( φ 1 ( r 1 σ 1 ) φ 2 ( r 2 σ 2 ) ⋯ φ m ( r m σ m ) φ n ( r n σ n ) ⋯ φ N ( r N σ N ) ) {\displaystyle |\Psi \rangle ={\mathcal {A}}(\phi _{1}(\mathbf {r} _{1}\sigma _{1})\phi _{2}(\mathbf {r} _{2}\sigma _{2})\cdots \phi _{m}(\mathbf {r} _{m}\sigma _{m})\phi _{n}(\mathbf {r} _{n}\sigma _{n})\cdots \phi _{N}(\mathbf {r} _{N}\sigma _{N}))}
と表わされる。
単一の軌道(m番目の軌道)のみがこれと異なる波動関数は