zaibd/wkpdtw huggingface dataset:
磁化水（也稱防垢磁處理或 AMT）是一種假想通過穿過磁場來減少硬水、實現硬水軟化的一種非化學方法。這種處理工藝被認為未經證實、缺乏科學性。

勞倫斯利佛摩國家實驗室於 1996 年的一項研究中發現，磁化水工藝對水垢的形成沒有顯著影響。



效果

磁化水設備的供應商常使用圖片和軼事證據來支持其主張，但略過細節上更具科學性的研究結果。磁化水相關的廣告通常會忽略程序變數，例如腐蝕或系統質量平衡分析，以及硬度離子濃度或懸浮顆粒的分布、結構和形態等後處理水的指標。 



假想機制

在磁場下暴露的時間、強度、升降率、變化速度以及水平或垂直於流體的方向，被各個結論認為對結果至關重要。 磁化水處理的支持者 Klaus Kronenberg 提出，溶質石灰分子的形狀會受到強磁場的影響，導致它們沉澱為球形或圓形晶體，而非沉積為硬質晶體的片狀。 克蘭菲爾德大學水科學學院的西蒙・帕森斯（Simon Parsons）提出，磁場會減少小顆粒的表面電荷，從而按比例增加流動時凝結為大顆粒而非沉積的趨勢。但 1996 年勞倫斯利佛摩國家實驗室進行的一項內部研究中發現，磁化水處理系統中，沉積水垢的主要晶體結構沒有差異。 

Liu、Coey 和 Cass 在 2010 年和 2000 年發表的研究報告中指出，磁化處理使包含礦物質的水更利於形成更易溶解的碳酸鈣形式（霰石而非方解石）。 

管材

電磁處理的效果依賴於管道特性。影響幅度取決於管道的電導率和表面粗糙度。 



相關設備

世界上有基於各種物理現象的許多有類似阻垢作用的非化學裝置，並已銷售幾十年。 儘管有些有效（例如電解裝置），但 多數是無效的。


* 電解：電解式水垢抑制器 —— 使用兩種金屬，例如銅和鋅

* 靜電：電子式水調節器

* 電磁：產生交變電磁場

* 催化

* 機械

* 其他結合多種方法的設備

磁化設備的其他用途：


* 兩項研究表明，使用口腔沖洗器時，相比普通的水，使用經磁處理的水，牙齒上結石的形成有統計學意義上的減少。

* 磁性節油器 —— 市售的有節省燃料功能的類似的磁性設備，但這沒有效果，因為碳氫化合物燃料沒有明顯的電阻率和電導率，並且不易受到磁力吸引。



參見


* 水垢

* 洗衣球

* 磁療



參考文獻
在電磁學中，磁化率（英語：magnetic susceptibility）是表徵物質在外磁場中被磁化程度的物理量。



定義

磁化率，通常標記為 $\chi _{m}\,\!$ ，以方程式定義為

　
: $\mathbf {M} \ {\stackrel {\mathrm {def} }{=}}\ \chi _{m}\mathbf {H} \,\!$ ；

其中， $\mathbf {M} \,\!$ 是物質的磁化強度（單位體積的磁偶極矩）， $\mathbf {H} \,\!$ 是磁場強度。

滿足這定義的物質，通常稱為線性介質。採用國際單位制， $\mathbf {H} \,\!$ 定義為

　
: $\mathbf {H} \ {\stackrel {\mathrm {def} }{=}}\ {\frac {1}{\mu _{0}}}\mathbf {B} -\mathbf {M} \,\!$ ；

其中， $\mu _{0}\,\!$ 是真空磁導率， $\mathbf {B} \,\!$ 是磁感應強度。

所以， $\mathbf {B} \,\!$ 可以表達為

　
: $\mathbf {B} =\mu _{0}(\mathbf {H} +\mathbf {M} )=\mu _{0}(1+\chi _{m})\mathbf {H} =\mu _{0}\mu _{r}\mathbf {H} =\mu \mathbf {H} \,\!$ ；

其中， $\mu _{r}\,\!$ 是相對磁導率， $\mu =\mu _{0}\mu _{r}\,\!$ 是磁導率。

磁化率與相對磁導率的關係方程式為

　
: $\mu _{r}=1+\chi _{m}\,\!$ 。

磁化率與磁導率的關係方程式為

　
: $\mu =\mu _{0}(1+\chi _{m})\,\!$ 。



磁化率的正負號：抗磁性和其它種磁性

若 $\chi _{m}\,\!$ 為正值，則 $1+\chi _{m}>1\,\!$ ，物質的磁性是順磁性、鐵磁性、亞鐵磁性或反鐵磁性。對於這案例，物質的置入會使得 $\mathbf {B} \,\!$ 增強；

若 $\chi _{m}\,\!$ 為負值，則 $1+\chi _{m}<1\,\!$ ，物質的磁性是抗磁性，物質的置入會使得 $\mathbf {B} \,\!$ 減弱。

對於順磁性或抗磁性物質，通常 $\chi _{m}\,\!$ 的絕對值都很小，大約在 10-6 到 10-5 之間，大多時候可以忽略為 0 。

在真空裏，磁化率是 0 ，相對磁導率是 1 ，磁導率等於真空磁導率，值為 $4\pi \times 10^{-7}\,\!$ 。



測量磁化率的方法

簡言之，施加具有梯度的磁場於物質樣品，然後測量樣品感受到的作用力差值，代入相關公式，即可得到磁化率。早期，科學家使用古依天平來測量磁化率。測試的樣品懸掛在電磁鐵的兩極之間。由於電磁鐵作用，樣品的表觀重量會與磁化率成正比。讀得古依天平所顯示的表觀重量值後，代入相關公式中。即可得到磁化率。現今，高端測量系統使用超導磁鐵來得到更準確的磁化率。還有一種新穎的產品，稱為艾凡斯天平，廣泛地使用於全世界的課堂及研發實驗室。它測量的是，在置入樣品之前與之後，強大磁鐵所感受到的作用力差值。另外，對於樣品溶液，應用核磁共振科技，可以測量出其磁化率。只要比較樣品溶液與參考溶液的核磁共振頻率的差異，代入公式，即可求得樣品溶液的磁化率。



張量磁化率

大多數晶體的磁化率不是純量。當施加 $\mathbf {H} \,\!$ 於晶體，所響應 (response) 的磁化強度 $\mathbf {M} \,\!$ 與晶體的取向有關，因此可能不與磁場強度 $\mathbf {H} \,\!$ 同方向。將磁化率以張量來定義：

　
: $M_{i}=\chi _{ij}H_{j}\,\!$ ；

其中，下標 $i\,\!$ 和 $j\,\!$ 指的是向量沿著某個坐標軸的分量（例如，直角坐標系的 x - 軸、y - 軸和 z - 軸）。

 $\chi _{ij}\,\!$ 是個二階張量，因次為 $(3,\,3)\,\!$ ，描述因為外磁場施加於 j 方向，而產生的磁化強度在 i 方向的分量。



微分磁化率

對於鐵磁性晶體， $\mathbf {M} \,\!$ 和 $\mathbf {H} \,\!$ 之間呈非線性關係。
為了也能夠表明這關係，採用更廣義的定義，稱為微分磁化率：

　
: $\chi _{ij}={\frac {\partial M_{i}}{\partial H_{j}}}\,\!$ ；

其中， $\chi _{ij}\,\!$ 是由 $\mathbf {M} \,\!$ 的分量對於 $\mathbf {H} \,\!$ 的分量的偏導數。



國際單位制與 CGS 單位制之間的單位轉換

前面所述定義和方程式都採用國際單位制 (SI) 。但在很多磁化率的表格中都採用 CGS 單位制
（常標記為 emu 或 e.m.u. ， 電磁單位的英文簡寫）。它們都依靠著不同定義的真空磁導率：

　
: $\mathbf {B} ^{\text{cgs}}\ =\ \mathbf {H} ^{\text{cgs}}+4\pi \mathbf {M} ^{\text{cgs}}\ =\ (1+4\pi \chi _{m}^{\text{cgs}})\mathbf {H} ^{\text{cgs}}\,\!$ 。

CGS 單位制的無因次的磁化率，乘以 $4\pi \,\!$ ，就可以得到國際單位制的無因次的磁化率：

　
: $\chi _{m}^{\text{SI}}=4\pi \chi _{m}^{\text{cgs}}\,\!$ 。

例如，在 20°C ，水的磁化率，在國際單位制是 −9.04×10−6，在 CGS 單位制是 −7.19×10−7 。



質量磁化率和莫耳磁化率

質量磁化率 $\chi _{mass}\,\!$ 定義為

　
: $\chi _{mass}\ {\stackrel {\mathrm {def} }{=}}\ \chi _{m}/\rho \,\!$

其中， $\rho \,\!$ 是密度，其單位，在國際單位制是 kg・m-3，在 CGS 單位制是 g・cm-3。

質量磁化率的單位，在國際單位制是 m3·kg-1，在 CGS 單位制是 cm3·g-1。

莫耳磁化率 $\chi _{mol}\,\!$ 則定義為

　
: $\chi _{mol}\ {\stackrel {\mathrm {def} }{=}}\ {\mathcal {M}}\chi _{mass}={\mathcal {M}}\chi _{m}/\rho \,\!$ ；

其中， ${\mathcal {M}}\,\!$ 是莫耳質量，其單位，在國際單位制是 kg・mole-1，在 CGS 單位制是 g・mole-1。

莫耳磁化率的單位，在國際單位制是 m3·mol-1，在 CGS 單位制是 cm3·mole-1。



磁化率表格



參閱


* 馬克士威方程組

* 電極化率

* 鐵

* 電容率

* 居理定律

* 磁強計

* 古磁學



參考文獻
磁條指在信用卡、金融卡、身份證等卡片或存摺、登機證上用於存儲信息的條形磁性材料。磁條需要與磁頭作物理接觸，由磁條滑過磁頭進行信息的讀寫。

作為參照的是新一代的內置晶片的智慧卡，它使用金屬觸點進行數據交換，另外還有使用磁場或射頻（RFID）進行近距離讀寫的非接觸式智慧卡以及印有二維條碼的卡片。



相關文章


* 八達通卡

* 磁卡
齒槽轉矩（Cogging torque）也稱為齒形轉矩、磁卡轉矩或無電流力矩，是永磁馬達的轉子磁鐵和定子齒槽之間產生的力矩，在定子沒有電流時就會出現。

簡單的說就是因為馬達內部磁場分佈導致的磁阻力，齒槽轉矩和轉子位置有關，隨著轉子位置會有週期性的變化，週期則和定子齒槽、轉子磁鐵個數有關。齒槽轉矩在低速時會很明顯，會讓馬達的運作不平順，是馬達運轉時不希望出現的特性。齒槽轉矩會影響馬達轉矩，也會影響速度漣波，若在高速運轉時，齒槽轉矩的影響會因為馬達慣量的濾波而變小。



降低齒槽轉矩

有許多可以降低齒槽轉矩的方法：


* 設計歪斜的定子槽或是磁鐵

* 每一極的齒槽設計為分數齒槽

* 調整驅動馬達的電流波形

* 在馬達弧長或是寛度上進行最佳化。

幾乎所有要改善齒槽轉矩的方式都會降低馬達的反電動勢，因此也會降低其轉矩。

若選用無槽永磁電機（slotless permanent magnet motor），不會有齒槽轉矩的問題。



模型鐵路電機

模型鐵路電機一般會用二極的永久磁鐵，定子繞線則是 3 極、5 極或 7 極，以減少齒槽轉矩



腳注及參考資料


* Islam, M.S. Mir, S. Sebastian, T. Delphi Steering, Saginaw, MI, USA "Issues in reducing the cogging torque of mass-produced permanent-magnet brushless DC motor".



相關條目


* 轉矩漣波



外部連結


* D. Hanselman
磁縣在中國河北省南部，是邯鄲市下轄的一個縣，鄰接河南省。縣人民政府駐磁州鎮。



歷史沿革

三國魏為臨水縣；北周分置滏陽縣；隋開皇十年（590 年）置慈州；唐改磁州，以州西北有慈石山產磁石，州治又為磁石集散地而得名；1913 年改磁縣。



行政區劃

磁縣下轄 6 個鎮、6 個鄉：

磁州鎮、​講武城鎮、​岳城鎮、​觀台鎮、​白土鎮、​黃沙鎮、​路村營鄉、​西固義鄉、​時村營鄉、​陶泉鄉、​都黨鄉和北賈璧鄉。



交通


* 107 國道過境。



參見


* 響堂山石窟



參考文獻



外部連結


* 磁縣人民政府
磁縣第一中學是河北省邯鄲市磁縣的一所全日制中學，位於縣治磁州鎮。該校創建於 1951 年，原名磁縣中學，1958 年更名為磁縣第一中學。1978 年被確定為「省級重點中學」。
磁縣事件（又稱二九事件）是 1968 年早春，在中國河北省邯鄲地區磁縣縣城內的，中國人民解放軍介入武鬥，與造反派展開槍戰，造成嚴重傷亡的事件。

當時磁縣兩派群眾組織武鬥，影響京廣鐵路暢通。北京軍區代司令員鄭維山調派駐石家莊的 63 軍某團、武漢軍區駐洛陽的 1 軍某團前往磁縣，試圖平息武鬥。2 月 9 日，解放軍進入磁縣縣城。解放軍奉命執行任務時，造反派率先開槍，解放軍反擊。58 人死亡（其中解放軍戰士 18 人），數百人致殘，600 多人被捕，9 人被判死刑，80 多萬斤糧食、十多萬斤皮棉被焚，經濟損失達 37 萬元人民幣。

1971 年 9 月，有關部門對「磁縣事件」中在押的 48 人予以平反，並當場釋放，銷毀在押中的所整檔案。1975 年 8 月 28 日，邯鄲地委在肥鄉縣辦「磁縣事件」和「清隊」擴大化學習班，「磁縣事件」的參與者，無論屬於「縣總」和「紅總」，均作為受害者平反。1978 年 9 月 29 日再次平反。



注釋



參考資料


* 朱金玲主編《邯鄲地區大事記 1949-1986》第 347 頁

* 張建華主編《邯鄲辭典》北京：科學普及出版社 1996 年第 326 頁
磁縣北朝墓群，位於中國河北省邯鄲市城南，為邯鄲市磁縣的一個全國重點文物保護單位，類型為古墓葬，公布時間為 1982 年 7 月 23 日。

磁縣北朝墓群的歷史年代為東魏、北齊。



參考文獻
以下為河北省邯鄲市磁縣各級文物保護單位列表。



全國重點文物保護單位



河北省文物保護單位



邯鄲市文物保護單位



注釋
城隍廟大殿，位於中國河北省邯鄲市縣城西大街，為邯鄲市磁縣的一個省級文物保護單位，類型為古建築，公布時間為 1982 年 7 月 23 日。

城隍廟大殿的歷史年代為明代。



參考文獻
磁縣崔府君廟，位於中國河北省邯鄲市磁州鎮府君廟街，為邯鄲市磁縣的一個省級文物保護單位，類型為古建築，公布時間為 2001 年 2 月 7 日。

磁縣崔府君廟的歷史年代為明、清。



參考文獻
磁縣站原名磁州站，是一個京廣線上的鐵路車站，位於河北省邯鄲市磁縣磁州鎮，建於 1904 年，目前為三等站，郵政編碼為 056500。目前客運：辦理旅客乘降；行李、包裹託運；貨運：辦理整車、零擔貨物發到。



鄰近車站
磁吸效應原指一地的經濟資源被較發達的另一地吸引過去的現象，現多指 1990 年代以來，台灣政治界與學術界面對台灣中小企業開始投資中國大陸，產生的保護主義論述。其觀點認為，中國大陸的人口、土地面積巨大，台灣則較小，中國大陸提供的投資機會，由於中國大陸仍為一黨專政，政治體制不透明性高，台商可能面對極高的風險，而使投資不順利，但就算在投資順利的情況下，台商也會繼續追加投資，兩種情況都將使進入中國大陸的資金有去無回。

在政治效應上，中國大陸提出「以商圍政」、「以民逼官」，因此台灣投資進入中國大陸，也給予中共政府藉此吸納台灣的機會，從而最終會讓台灣失去主體性。

泛藍人士大多認為 2005 年到 2007 年，台灣房地產大漲，豪宅熱賣，是台商資金回流的結果，顯示磁吸效應未必正確。而泛綠人士則認為台灣產業的營運和發展都向中國大陸集中，房地產與豪宅等的熱絡僅代表台灣逐漸變成台商的度假別墅所在地，不但不足以解釋磁吸效應的不存在，反而證明在磁吸效應的強大影響力之下，台灣已不再是一個值得投資的地方。



參見條目


* 台灣投資中國受害者協會
磁器口可能指：


* 磁器口古鎮，位於重慶市沙坪垻區

* 磁器口街道，位於重慶市沙坪垻區的街道辦事處

* 磁器口大街，位於北京市東城區
磁器口大街是位於中國北京市東城區南部的一條大街。



簡介

磁器口大街北起珠市口東大街，南到天壇路。因為舊時此街有瓷器店而得名。明朝時，此地名「蒜市口南」，因當時崇文門外設攤叫賣大蒜的人員較多而得名。因街內有天仙聖母娘娘廟，清朝乾隆年間名「娘娘廟街」。清朝光緒時，改稱「磁器口」。因為此處有兩家瓷器店，生意興隆，名揚北京，故得名。後來，在該街上陸續開有許多瓷器鋪，街兩旁還設有瓷器攤，「磁器口」之名更加名副其實。1965 年，紅橋大街併入，統稱「磁器口大街」。

磁器口大街原來各種車輛一起通行，非常擁擠。1977 年，新辟了崇文門外大街南段之後，磁器口大街停止行駛大型車輛，辦起農貿市場及紅橋商品市場。原來街東側的磁器口東一巷、磁器口東二巷被分隔成東、西兩段。



參考文獻
磁器口站可能指：


* 磁器口站 (北京市)，北京地鐵 5 號線和 7 號線的一座換乘站，位於北京市東城區。

* 磁器口站 (重慶市)，重慶軌道交通 1 號線一座車站。
磁器口站是一個位於中國北京市東城區崇文門外街道、體育館路街道、天壇街道交界崇文門外大街、珠市口東大街、廣渠門內大街交叉口，屬於北京地鐵 5 號線和 7 號線的地鐵轉乘站，5 號線車站於 2007 年 10 月 7 日啟用，7 號線車站於 2014 年 12 月 28 日啟用。



位置

這個站位於崇文門外大街和珠市口東大街、廣渠門內大街交匯處。



車站設計

車站樓層

車站大廳

5 號線車站大廳位於崇文門外大街地下，東面為轉乘通道口。7 號線車站大廳位於廣渠門內大街地下，西側通過 2 組雙向扶梯及樓梯與 5 號線車站大廳連接，北面設有由李化吉、陳曉林、陳達什創作的《紅樓夢》主題壁畫，以紀念本站附近因拓寬兩廣路而被拆除的廣渠門內大街 207 號（蒜市口 16 號）「十七間半」曹雪芹故居（後由新世界發展在本站 F1 口北側復建曹雪芹故居紀念館）。

月台

5 號線月台為島式月台，位於崇文門外大街地底。7 號線月台同樣是島式月台，位於廣渠門內大街地底，軌道下穿 5 號線月台。7 號線月台東端設有一條橫渡線，以及本站東南象限設有一條 5 號線與 7 號線之間聯絡線。



出入口

5 號線磁器口站目前開放 A、D 兩個出入口，7 號線磁器口站則開放 F、G、H 三個出入口。
磁器口街道，是中華人民共和國重慶市沙坪垻區下轄的一個街道辦事處。



行政區劃

磁器口街道下轄以下地區：

金碧社區、​金蓉社區、​鳳凰山社區和磁建村社區。



參見


* 磁器口 (重慶)
磁性圓二色性（英語：Magnetic Circular Dichroism）指材料的電子在強磁場作用下會躍遷到不同激發態。當材料具有磁性圓二色性質，這些激發態對左旋和右旋圓極化光吸收會是不同的。

由 1930 年開始，磁性圓二色性便比不少人研究；當時發展磁光效應在吸收帶外的轉動理論，想把理論延伸到磁性圓二色性，但進展不多；直到 1960 年，開始研究磁性圓二色性的吸收譜，例如：溶液中穩定分子、固體、氣體、不穩定的分子等。才在 1970 年後，磁性圓二色譜儀已廣泛用到科研方面；如卟啉和酞箐等的研究等。

要注意區分圓二色性和磁性圓二色性是不同的，二者的物理機制不同：圓二色性是由於材料分子的螺旋結構造成左和右圓極化光的吸收不同；而磁性圓二色性是由於材料在強磁場下，不同激發態對左，右圓極化光的吸收不同。在儀器要求方面，二者有重疊之處；但圓二色性的儀器一般選在紫外段；而磁性圓二色性選在近紅外 300－2000nm 區段。

磁性圓二色性是能用來觀察電子的基態和激發態的電子結構的光學技術；也是吸收譜儀的一種強有力的補充手段。它可以觀察到普通光吸收譜很難看到的電子躍遷；能研究順磁性和系統中電子對稱性等。



參閱


* 線性二色性 (LD)

* 圓二色性 (CD)

* 磁性 chrome-extension://bocbaocobfecmglnmeaeppambideimao/pdf/viewer.html?file=https%3A%2F%2Fwww2.nsysu.edu.tw%2Fphysdemo%2F2012%2FB4%2FB4pic%2F100%25E5%25B9%25B4%25E7%25A3%2581%25E6%2580%25A7%25E8%2588%2587%25E7%25A3%2581%25E6%2587%25B8%25E6%25B5%25AE-%25E6%25BC%2594%25E7%25A4%25BA%25E7%259C%258B%25E6%259D%25BF.pdf



參考文獻
: 在這篇文章內，向量與純量分別用粗體與斜體顯示。例如，位置向量通常用 $\mathbf {r} \,\!$ 表示；而其大小則用 $r\,\!$ 來表示。

在電磁學裏，高斯磁定律闡明，磁場（B 場）的散度等於零。因此，磁場是一個螺線向量場。從這事實，可以推斷磁單極子不存在。磁的基本實體是磁偶極子，而不是磁荷。當然，假若將來科學家發現有磁單極子存在，那麼，這定律就必須做適當的修改，如稍後論述。高斯磁定律是因德國物理學者卡爾・高斯而命名。

在物理學界，很多學者使用「高斯磁定律」來指稱這定律，但並不是每一位學者都採用這名字。有些作者稱它為「自由磁單極子缺失」，或明確地表示這定律沒有取名字。還有些作者稱此定律為「橫向性要求」，因為在真空中或線性介質中傳播的電磁波必須是橫波。



理論方程式形式

高斯磁定律的方程式可以寫為兩種形式：微分形式和積分形式。根據散度定理，這兩種形式為等價的。

高斯磁定律的微分形式為

　
: $\nabla \cdot \mathbf {B} =0\,\!$ ；

其中， $\mathbf {B} \,\!$ 是磁感應強度。

這是馬克士威方程組中的一個方程式。

高斯磁定律的積分形式為

　
:

$$
\oiint $ ${\mathbb {S} }$ $\mathbf {B} \cdot {\rm {d}}\mathbf {s} =0
$$

其中， $\mathbb {S} \,\!$ 是一個閉曲面， $\mathrm {d} \mathbf {s} \,\!$ 是微小面積分（請參閱曲面積分）。

這方程式的左手邊項目，稱為通過閉曲面的淨磁通量。高斯磁定律闡明這淨磁通量永遠等於零。



磁向量勢

根據亥姆霍茲分解（Helmholtz decomposition），因為磁場的散度等於零，必定存在有向量場 $\mathbf {A} \,\!$ 滿足條件

　
: $\mathbf {B} =\nabla \times \mathbf {A} \,\!$ 。

這向量場 $\mathbf {A} \,\!$ 稱為磁向量勢。

請注意並不是只有一個向量場 $\mathbf {A} \,\!$ 滿足這條件。實際上，有無限多個解答。應用一項向量恆等式，

　
: $\nabla \times (\nabla \phi )=0\,\!$ ，

給予任意函數 $\phi \,\!$ ，那麼， $\mathbb {A} =\mathbf {A} +\nabla \phi \,\!$ 也是一個解答。磁向量勢的這種特性，稱為規範自由。



磁場線

磁場，就像任何向量場，可以用場線來描繪其軌跡。磁場線是一組曲線，其方向對應於磁場的方向，其面密度與磁場的大小成正比。因為磁場的散度等於零，磁場線沒有初始點，也沒有終結點。磁場線或者形成一個閉迴圈，或者兩個端點都延伸至無窮遠。



磁單極子

假若，有科學家發現磁單極子存在於宇宙，則高斯磁定律不正確，必須修正。磁場的散度會與磁荷密度 $\rho _{m}\,\!$ 成正比：

　
: $\nabla \cdot \mathbf {B} =\mu _{0}\rho _{m}\,\!$ 。

其中， $\mu _{0}\,\!$ 是磁常數。



必歐 - 沙伐定律

從必歐 - 沙伐定律，可以推導出高斯磁定律。必歐 - 沙伐定律闡明，設定電流密度 $\mathbf {J} (\mathbf {r} ')\,\!$ ，則磁場為

　
: $\mathbf {B} (\mathbf {r} )={\frac {\mu _{0}}{4\pi }}\int _{\mathbb {V} '}d^{3}r'\mathbf {J} (\mathbf {r} ')\times {\frac {\mathbf {r} -\mathbf {r} '}{|\mathbf {r} -\mathbf {r} '|^{3}}}\,\!$ ；

其中， $\mathbf {r} '\,\!$ 是源位置， $\mathbf {r} \,\!$ 是場位置， $\mathbb {V} '\,\!$ 是積分的體積， $d^{3}r'\,\!$ 是微小體積元素。

應用一項向量恆等式，

　
: ${\frac {\mathbf {r} -\mathbf {r} '}{|\mathbf {r} -\mathbf {r} '|^{3}}}=-\nabla \left({\frac {1}{|\mathbf {r} -\mathbf {r} '|}}\right)\,\!$ ，

將這恆等式帶入必歐 - 沙伐方程式。由於梯度只作用於無單撇號的坐標，可以移到積分外，改為旋度：

　
: $\mathbf {B} (\mathbf {r} )={\frac {\mu _{0}}{4\pi }}\nabla \times \int _{\mathbb {V} '}d^{3}r'{\frac {\mathbf {J} (\mathbf {r} ')}{|\mathbf {r} -\mathbf {r} '|}}\,\!$ 。

應用一項向量恆等式，

　
: $\nabla \cdot (\nabla \times \mathbf {A} )=0\,\!$ 。

所以，高斯磁定律成立：

　
: $\nabla \cdot \mathbf {B} =0\,\!$ 。



參閱


* 磁矩

* 安培力定律

* 必歐 - 沙伐定律

* 電磁場的數學表述



參考文獻
磁場觀察膜（Magnetic field viewing film）是一種用於觀察靜止的或者變化較為緩慢的磁場的薄膜。它能顯示磁場（磁力線）的位置和方向。它是具有易變形的半透明性質的薄片結構。當磁力線平行於此薄膜表面時呈現白色，當磁力線垂直於此薄膜表面時呈現黑色。當將此薄膜置於一個磁極上時，因磁力線垂直於薄膜表面，大部分區域呈現黑色。如果兩個方形磁體吸附在一起，並排放置，且極性在同側面相反，此時可觀察到磁極的地方呈現黑色，兩極中間可觀察到一條很細的白線。通常見到的磁場觀察薄膜在未置入磁場時呈現綠色，也有其他顏色的磁場觀察薄膜。



參見


* 磁鐵畫板

* 鐵磁流體
磁聲波是一種磁流體力學波，在磁聲波中，磁壓力和電漿體的熱壓力同時起作用。磁聲波的色散關係為：

　
: ${\frac {\omega ^{2}}{k^{2}}}={\frac {1}{2}}(v_{s}^{2}+v_{A}^{2}){\bigg [}1\pm {\sqrt {1-{\frac {4v_{s}^{2}v_{A}^{2}\cos ^{2}\theta }{(v_{s}^{2}+v_{A}^{2})^{2}}}}}{\bigg ]}$

磁聲波有兩種模式，上式取正號時是快磁聲波，取負號時是慢磁聲波。一般情況下磁聲波既不是橫波也不是縱波。
磁碟讀寫頭，簡稱磁頭，是碟盤存儲的結構中的一部分，負責讀取與寫入數據至磁碟。從磁碟中讀取數據時，它會在磁碟上方浮動，並將碟片的磁場轉換為電流，將數據從磁碟中取出。而寫入時則是電流轉換為磁場，將數據存入磁碟。多年來它己經過許多次更新迭代。



引用
磁頭損壞是一種硬碟故障，在硬碟讀寫頭和旋轉的硬碟片接觸時發生，在磁碟表面的媒介產生永久不可恢復的損害。

磁頭通常包裹在碟片表面的很薄的空氣層中（1990 年代中期採用薄液體層）。碟片的最上層是聚四氟乙烯類似的物質，作為潤滑劑。下面是一層濺射碳。這兩層保護磁層（資料儲存區），防止讀寫頭的意外接觸。

磁碟讀寫頭使用薄膜技術，材料足夠堅硬，較難通過保護層劃傷。磁頭損壞比較可能是由於外力通過讀寫頭，對碟片產生足夠的壓力，導致磁性儲存層劃傷。其他的污垢或碎屑，過度衝擊或振動，意外掉落，能使讀寫頭對碟片造成衝擊，在這個過程中通常為讀寫頭損壞。



參考文獻
磁頭清潔劑是一種用來清潔播放磁頭或寫入磁頭（於錄音帶機或錄影帶機內）的物質。



清理磁頭

錄音機與錄影機需要定期保養才能正常工作，因為在長期讀取下來，錄音帶與錄影帶的磁性物質會脫落吸附在磁頭上，降低音訊或影訊品質。磁頭能以特殊的布或清潔磁帶進行清潔，移除上面的雜質。

不可使用棉襖，它可能導致磁頭故障。



清潔液

磁頭可用以下溶劑清潔：


* 氟利昂：會破壞臭氧層，1995 年後停止使用。

* 醇類：能有效清潔磁頭和磁臂，通常為乙醇（酒精）或異丙醇。

* 丙酮：能有效清潔，但會損壞塑膠。

* 亞硝酸異戊酯：亞硝酸異戊酯與其它亞硝酸鹽類被當做磁頭清潔劑販售。

* 二甲苯：能有效清潔，但會損壞塑膠。



乾式清潔

不直接使用溶劑，可用以下方法清潔：


* 清潔用錄音帶：把它放入錄音機內播放一段時間，可擦除髒汙。過度使用此方法會減短機器壽命。

* 帶布的錄音帶：這種錄音帶上面有布，可吸取溶劑。播放前加入溶劑可達到清潔效果。

 



其它用途

在一些國家，為了逃避禁毒法，亞硝酸烷基酯類的芳香劑會被包裝成磁頭清潔劑。
磁阻，是一個與電路中的電阻類似的概念。電流總是沿著電阻最小的路徑前進；磁通量總是沿著磁阻最小的路徑前進。磁阻與電阻一樣，都是一個純量。



定義

一個磁路中的磁阻等於「磁動勢」與磁通量的比值。這個定義可以表示為：

　
: ${\mathcal {R}}={\frac {\mathcal {F}}{\Phi }}$

其中

　
: ${\mathcal {R}}$ 是磁阻，單位為安培匝每韋伯，或匝數每亨利。

　
: ${\mathcal {F}}$ 是磁動勢，單位為安培匝。

　
: _Φ_ 是磁通量，單位為韋伯。

這個定律有時稱為霍普金森定律，又被稱為磁路歐姆定律。與電路歐姆定律類似。

磁通量總是形成一個閉合迴路，但路徑與周圍物質的磁阻有關。它總是集中於磁阻最小的路徑。空氣和真空的磁阻較大，而容易磁化的物質，例如軟鐵，則磁阻較低。

對於均勻的磁路，磁阻可以用以下的公式計算：

　
: ${\mathcal {R}}={\frac {l}{\mu _{0}\mu _{r}A}}$

其中

　
: _l_ 是磁路的長度，單位為米

　
: _$\mu _{0}$_ 是真空磁導率，等於 $4\pi \times 10^{-7}$ 亨利每米

　
: _$\mu _{r}$_ 是物質的相對磁導率，沒有單位

　
: _A_ 是磁路的截面面積，單位為平方米

磁導：磁阻的倒數稱為磁導。

　
: ${\mathcal {P}}={\frac {1}{\mathcal {R}}}$

它的單位是亨利，與電感的單位一樣，但兩個概念完全不同。



參見


* 磁路

* 磁通量

* 磁動勢



外部連結

磁阻和磁動勢的教程
磁小體（英語：Magnetosome）是原核生物趨磁細菌的一種膜狀細胞結構，包含有 15 到 20 個磁鐵晶體現成的指南針狀結構，使細菌能感應地磁場，從而能更好地達到微需氧環境。其中每個磁性晶體都由脂雙層分子包裹，膜上還有特定的跨膜蛋白。最近的研究表明，這些膜來自於內膜的內陷而非獨立的囊泡。此外，磁小體也在真核的趨磁藻類（magnetotactic algae）中發現，每個細胞擁有幾千個磁小體。



參考文獻



外部連結


* Magnetotactic Bacteria Photo Gallery （頁面存檔備份，存於網際網路檔案館）
磁局限融合（英語：magnetic confinement fusion），利用磁場與高熱電漿來引發核融合反應的技術。融合反應合併輕的原子核，例如氫，以形成更重的原子核，如氦。磁局限融合的作法是，先加熱燃料，使它成為電漿（plasma）形態，再利用磁場，拘束住高熱電漿中的帶電粒子，使它進行螺線運動，進一步加熱電漿，直到產生核融合反應。

磁約束是聚變能研究的兩大分支之一，另一個分支是慣性局限融合。它發展的程度比慣性局限融合還好，並且通常被認為更有前途用於能源生產。但是隨著尺寸增加，產生不穩定的狀況也比較嚴重。目前可以使用托克馬克（tokamak）技術來達成磁局限融合。2007 年在法國開始一個 500-MW 的發熱聚變工廠國際熱核融合實驗反應爐（ITER）的建設。



參閱


* 氣體環

* 磁化內襯慣性核融合
磁層永坍縮體（Magnetospheric eternally collapsing objects 或縮寫為 MECOs），是由印度科學家阿布哈斯・米特拉於 1998 年提出的一種代替黑洞的理論模型，後由達里爾・萊特（Darryl Leiter）和斯坦利・羅伯遜（Stanley Robertson）完善化。它們是特殊的永坍縮體。
磁層鞘是在太空的行星磁層中介於磁層頂和弓形震波之間的區域。通常行星組織的磁場在磁層鞘的區域會因為太陽風的介入，因產生交互作用而變得不規則和減弱，並且不勝負荷的充滿了被偏轉的高能帶電粒子。 在這個區域能觀察到的粒子密度遠比弓形震波之外為低，但大於在內側的磁層頂，因此可以被視為是瞬間的過渡狀態。

由於長久以來誤解它只單純的是弓形震波和磁層頂交互作用下的副產物，對磁層鞘內部確實本質的科學研究受到了限制，而沒有注意它本身固有的性質。然而，近代的研究顯示磁層鞘是一個有活力的區域，動盪喧擾的電漿流對弓形震波和磁層頂的結構也許扮演著重要的角色，並且也許可以支配高能粒子流穿越過邊界。

由於太陽風的壓力，地球的磁層鞘在朝向太陽的這一面，在空間中佔據的典型的大小約是 10 倍地球半徑，背向太陽的一面則延伸得更為遙遠。磁層鞘確實的位置和範圍取決於太陽活動的變化。



外部連結


* The Encyclopedia of Astrobiology, Astronomy, and Spaceflight （頁面存檔備份，存於網際網路檔案館）

* Institute of Geophysics and Planetary Physics （頁面存檔備份，存於網際網路檔案館）
磁頂，又稱磁層頂。主要指地球磁場與太陽風作用形成的磁層的邊界層。當然也可指一切磁化行星與恆星風作用形成磁層的邊界。磁層頂外側一直到弓形震波處被稱磁層鞘。磁層頂內側是磁層的邊界層。



學術研究歷史及未來研究方向

Chapman 和 Ferraro（1931，1932）首先提出地球磁場邊界層的存在。1960 年代，探索者 10 號和 12 號首先探測了這一區域。



形成

磁層頂的形成地點大約在太陽風動壓與地球磁壓力相同處。(壓力 = 動壓 + 磁壓 + 熱壓) 距離地球大約 8－11 個地球半徑。



外部連結

磁層頂（英文）
磁山文化，是中國華北地區的新石器時代早期考古學文化，得名於 1933 年在河北省武安縣發現的磁山遺址，年代約為距今 8000 年 - 7000 年前，主要分布在太行山東麓、燕山山麓以南、黃河以北的低山丘陵和山前平原地區，即河北省。

磁山文化下接仰韶文化、龍山文化，組成中原先民一個完整的發展鏈條



遺址

磁山文化主要分布在河北南部和河南北部，遺址比較密集的地區在武安縣境內的洺河流域。除磁山遺址外，重要遺址還包括河北保定容城坡上遺址、河南淇縣花窩遺址等。



生活

居民從事原始農業，農作物以粟為主。考古人員發現了較多的石鐮、石鏟、石刀、石斧，說明此時的農業生產已經進入「鋤耕農業」階段。磁山和花窩遺址出土的豬和狗的骨骼為原始家畜飼養提供了證據。各遺址普遍出土的骨簇、魚鏢等狩獵工具說明漁獵也是居民經濟生活的重要輔助。制陶業較原始，處於手制階段，火候不高，前期多夾砂褐陶，紋飾有繩紋、編織紋、篦紋等，器形以陶盂和支座為主，亦有罐、杯、盤等，後期夾砂紅陶和細泥紅陶逐漸增多，三足缽數量較多，出現了與圓足罐等。石器多為磨製，亦有打制。住房為圓形或橢圓形半地穴式建築，早期無門道，後期出現階梯式門道。儲藏東西的窖穴發現較多，內有糧食堆積。

在磁山遺址中，發現 80 多個糧食窖穴，共約十萬多斤，一開始鑑定為粟。後來 2009 年經重新鑑定，只有一小部分的糧食遺存是粟，且年代較晚；大部分都是黍。

磁山文化有三項「世界之最」，最早由人工培植粟類；最早飼養家雞；最早種植核桃。



研究

磁山文化與裴李崗文化關係密切，有人提出了「裴李崗・磁山文化」，將它們視為同一種文化類型。
也有學者認為它們是有一些共同特徵的兩種不同文化類型。總體看來，裴李崗文化和磁山文化後期比較接近。



注釋


* Sagart, Laurent; Jacques, Guillaume; Lai, Yunfan; Ryder, Robin; Thouzeau, Valentin; Greenhill, Simon J.; List, Johann-Mattis, Dated language phylogenies shed light on the history of Sino-Tibetan, Proceedings of the National Academy of Sciences of the United States of America, 2019, 116 (21): 10317–10322, PMC 6534992 , PMID 31061123, doi:10.1073/pnas.1817972116 , 簡明摘要 – _ScienceDaily_ (May 6, 2019).



參看


* 裴李崗文化

* 中國新石器文化列表
磁山文化博物館全稱中國磁山文化遺址博物館，位於河北邯鄲武安磁山遺址西北側台，因首在武安磁山發現而得名。磁山被確認為是世界上糧食、粟、家雞和中原核桃最早發現地。磁山文化是東方文明的發祥地之一，是中華文明之源。磁山文化遺址是 1972 年新發現的一處新石器早中期文化遺存，填補了中國新石器時代研究的空白，博物館最早建於 1994 年，經過五次改擴建，於 2011 年 10 月建成開放，占地面積 100 畝，展館建築面積 9300 平方米。



參考文獻
磁山站是位於河北省武安市磁山鎮的一個鐵路車站，郵政編碼 056302。車站建於 1944 年，有邯長鐵路和馬磁鐵路經過該站，現辦理客貨運業務，車站及其上下行區間均已電氣化。車站距離邯鄲站 44 公里，隸屬北京鐵路局，是二等站。



鄰近車站
磁山遺址是中國北方新石器時代早期的磁山文化的代表性遺存，距今約 7300 年，位於河北省武安市西南 20 公里的磁山村東南，南洺河北岸台地上，距太行山東麓約 9 公里，占地近 14 萬平方米。1988 年列為全國重點文物保護單位。

磁山遺址於 1972 年當地興修水利時發現。1976 年至 1978 年，考古工作者在這裡進行了三次發掘，發掘面積達 6000 平方米，文化層厚 1 至 2 米，一些窖穴深達 6-7 米。遺址房屋主要為圓形半地穴式的。出土文物有石器、陶器、骨器、動物骨骸、糧食窖藏等。

狗和豬是遺址人們馴養的主要動物，雞可能是家養的。

考古學家在 88 個灰坑中發現了十餘萬斤的糧食，專家一開始鑑定為粟，但這一鑑定結果未得到廣泛認可。後呂厚遠等重新鑑定了標本，發現這些窖穴樣品中的糧食中，早期農作物全部是黍，年代距今約 10000—8700 年前；而粟則在距今約 8700—7500 年期間少量出現。

磁山遺址的發現，將華北地區的新石器文化年代上推了 1000 多年，對中國史前文化的研究具有重要意義。



參考文獻
磁山鎮，是中華人民共和國河北省邯鄲市武安市下轄的一個鄉鎮級行政單位。



行政區劃

磁山鎮下轄以下地區：

磁山二街村、​磁山一街村、​花富村、​西孔壁村、​東孔壁村、​中孔壁村、​上洛陽村、​下洛陽村、​劉莊村、​西萬年村、​念頭村、​西苑城村、​崔爐村、​寇天井村、​明峪村、​牛窪堡村、​南崗村、​呂天井村、​申天井村、​高天井村、​劉天井村、​柴天井村、​岩山村、​萬年礦社區、​邯鄲礦山局機械總廠社區和磁山鐵路社區。
磁峰鎮，是中華人民共和國四川省成都市彭州市下轄的一個鄉鎮級行政單位。2019 年 12 月，撤銷磁峰鎮，將其所屬行政區域劃歸桂花鎮管轄。



行政區劃

磁峰鎮下轄以下地區：

社區、​蓮花湖社區、​小石社區、​廟坪社區、​潘龍村、​石門村、​涌華村、​花塔村、​皇城村、​滴水村、​鹿坪村和西一村。
磁州，又作慈州、礠州，中國古代的州。



歷史

隋

隋朝開皇十年（590 年）置，治所在滏陽縣（即今河北省磁縣）。因州西北有慈石山，出磁石，又為磁石集散地，故名。大業二年（606 年）省。

唐

唐朝武德元年（618 年）分相州的滏陽縣、臨水縣、成安縣復置。四年（621 年），割洺州的臨洺縣、武安縣、邯鄲縣、肥鄉縣來屬。六年（623 年），置磁州總管府，領六州：磁州、邢州、洺州、黎州、相州、衛州。其年，廢總管府。臨洺縣、武安縣、肥鄉縣仍屬洺州，磁州領滏陽縣、成安縣、邯鄲縣。貞觀元年（627 年）又省，滏陽縣、成安縣還隸相州，邯鄲縣隸洺州。

永泰元年（765 年）六月，昭義節度使薛嵩請於淦陽復置磁州，領四縣：滏陽縣、邯鄲縣、武安縣、昭義縣（臨水縣）。轄境相當今河北省邯鄲市、磁縣、武安市等市縣。因為新置州，未計戶口帳籍。天祐三年（906 年），因與慈州同音，改名惠州。

刺史


* 鄭世斌（武德年間）

* 薛平（765 年 —773 年）

* 霍榮國（775 年）

* 盧玄卿（782 年）

* 竹俊臣（783 年 —784 年）

* 馬正卿（794 年）

* 張汶（822 年）

* 楊延宗（開成年間）

* 王晏實（844 年）

* 安玉（844 年）

* 劉真（845 年）

* 畢諴（會昌末年 — 大中初年）

* 郭鏐（咸通年間）

* 袁奉韜（898 年）

五代

五代後唐時，復名磁州。

宋

金元

元朝時，屬廣平路。

明

明朝洪武初年，磁州、滏陽縣俱廢。洪武元年（1368 年）十一月，復置磁州，屬廣平府，領武安縣。洪武二年（1369 年），增領涉縣。轄境相當今磁縣、涉縣及武安市等地。

清

清朝時，不轄縣。1913 年，全國廢州，降為磁縣。



注釋



參考文獻


* 《舊唐書 志第十九 地理二》

* 《新唐書 志第二十九 地理三》
磁州窯富田遺址博物館位於河北省邯鄲市峰峰礦區彭城鎮。它是元、明、清、民國的窯場遺址。1949 年前被稱為「下山坡窯場」，占地三十餘畝，是世界上保存最完整的磁州窯古窯場遺存。富田遺址內保存有古窯址 10 座，占彭城饅頭窯遺存的 1/5，最早的是明朝的，這些饅頭窯形態各異，材質各異。



參考文獻
磁州窯遺址，位於中國河北省邯鄲市磁縣、峰峰礦區，為邯鄲市磁縣、峰峰礦區的一個省級文物保護單位，類型為古遺址，公布時間為 1982 年 7 月 23 日。

磁州窯遺址的歷史年代為宋、元。



參考文獻
磁州酒是河北磁縣出產的一種白酒。源於 1978 年成立的磁縣酒廠。酒廠乃因應大躍進至文化大革命期間為擴大茅台生產而推行茅台異地生產試驗，和文革時期的「八大名酒進北京」的政治任務而建，文革後建成。時茅台酒廠黨委副書記王治為磁縣籍人，於其引薦下，茅台酒廠酒師何光榮來廠授技，酒廠也派員四十餘名赴茅台酒廠學藝；藝成歸來後，結合當地情況，釀出了磁州酒，被前中國國家領導人楊成武贊為「河北茅台」。磁州酒乃以紅高粱為原料，經端午踩曲、重陽下沙、九次蒸煮、八次發酵、七次取酒等傳統工藝釀成的醬香型白酒。



參考文獻
磁州鎮，是中華人民共和國河北省邯鄲市磁縣下轄的一個鄉鎮級行政單位。
磁州鎮位於縣境東部，為磁縣縣人民政府所在地。鎮人民政府駐縣城磁州路東段路北。東與高臾鎮、臨漳縣為鄰，西與路村營鄉、西固義鄉交界，南與講武城鎮接壤，北與光祿鎮毗鄰，總面積 80.75 平方公里，29029 戶，12.60 萬人，絕大多數為漢族，少數民族有回族、滿族等。轄 18 個社區、1 個街道和 41 個村委員會。



地理位置

磁州鎮位於縣境東部。東與高臾鎮、臨漳縣為鄰，西與路村營鄉、西固義鄉交界，南與講武城鎮接壤，北與光祿鎮毗鄰，總面積 80.75 平方公里，29029 戶，12.60 萬人，絕大多數為漢族，少數民族有回族、滿族等。轄 18 個社區、1 個街道和 41 個村委員會。



歷史沿革

1945 年 10 月解放後，置滏陽鎮，後改置為區。1954 年 4 月置城關鎮。1958 年 8 月併入南來村公社。1961 年 4 月成立城關公社。1965 年 4 月改稱城關鎮。1989 年 4 月城關鎮改為磁州鎮。1996 年 2 月將南開河、東槐樹、北來村 3 鄉併入。一九九九年被確定為邯鄲市小城鎮綜合改革試點鎮。



地理環境

磁州鎮地處丘陵平原交界帶，海拔 70～90 米，地下水位 55～15 米。滏陽河、民有渠四支渠、高級渠。西閘北干、南乾渠從境內過，有小型水庫 1 座。土壤為潮褐土、石灰性褐土、褐土和潮土。總耕地為 7．79 萬畝，其中水澆地 6．44 萬畝。農作物主要有小麥、玉米、穀子、棉花等。農副產品豐富，有大蔥、大蒜、韭菜、蒜黃、雞蛋等特色產品。2005 年糧食總產量 3.80 萬噸，農業總產值 3.80 億元。



行政區劃

磁州鎮下轄以下地區：

阜才街社區、​西城街社區、​監上街社區、​司前街社區、​滏陽街社區、​樂善街社區、​明德街社區、​二里舖社區、​糧斗莊社區、​辛家莊社區、​北孟莊社區、​關後社區、​陳家莊社區、​務本街社區、​台莊社區、​敦化街社區、​興禮街社區、​固城社區、​興仁街村、​紀莊村、​白莊村、​南來村、​張莊村、​西來村、​大營村、​小營店村、​黃官營村、​八里舖村、​五里舖村、​北來村、​朱莊村、​三里屯村、​西侯召村、​東侯召村、​南開河村、​沙營村、​西王莊村、​後張莊村、​東王莊村、​小侯召村、​北開河村、​磨里村、​南王莊村、​魏莊村、​常莊村、​東槐樹村、​西槐樹村、​槐樹屯村、​東窯頭村、​尹家橋村、​張楊莊村、​後灣漳村、​灣漳營村、​前灣漳村、​灣子村、​永旺村、​李莊村、​響水亮村、​南磨村和龍王廟村。



交通


* 京廣鐵路：磁縣站
磁帶噪聲是一種在錄製時由於製作磁帶時使用的磁粉大小關係而出現在類比磁帶上的高頻雜訊，實際上它是記錄介質（recording medium）的雜訊底層值，它可以透過使用較細的磁粉顆粒或增加每秒用以錄製聲音信號的磁帶使用量來消除。

有些降噪技術亦可以用以消除磁帶噪聲。這些技術包括 Dolby NR 和 DBX。或者在視頻錄製時調整混合視頻信號或明視度（luminance）部份的頻率。



參看


* 音質測量

* 聲音錄製
磁帶存儲是指人們在磁帶上存儲數碼資料。在早期的計算機中，磁帶也是電腦數據存貯器中的重要儲存裝置。磁帶存儲現在更多地用於系統備份、 數據存檔和數據交換。磁帶的低成本使其可用於長時間的數據存儲和歸檔。



參考文獻
磁帶機（英語：Tape Drive）通常由磁帶驅動器和磁帶構成，是一種經濟、可靠、容量大、速度快的電腦儲存備份裝置。

1970 年代個人電腦興起初期，硬碟機尚不普遍且價格昂貴，使用卡式錄音帶的磁帶機是常用於軟體和大量資料儲存的個人電腦週邊。而後磁帶機一般指單驅動器產品。採用高糾錯能力編碼技術和寫後即讀通道技術，可以大大提高資料備份的可靠性。根據裝帶方式的不同，一般分為手動裝帶磁帶機和自動裝帶磁帶機 (即自動載入磁帶機)。

自動載入磁帶機實際上是將磁帶和磁帶機有機結合組成的。自動載入磁帶機是一個位於單機中的磁帶驅動器和一個自動磁帶更換裝置組成的，它可以從裝有多盤磁帶的磁帶匣中拾取磁帶並放入驅動器中，或執行相反的過程。它可以備份 100GB-200GB 或者更多的資料。自動載入磁帶機能夠支援例行備份過程，自動為每日的備份工作裝載新的磁帶。一個擁有工作群組伺服器的小公司可以使用自動載入磁帶機來自動完成備份工作。

目前提供磁帶機的廠商很多，IT 廠商中 HPE（原惠普的企業產品部門）、IBM、Exabyte（安百特）等均有磁帶機產品，另外專業的儲存廠商如 StorageTek、ADIC、Spectra Logic 等公司均以磁帶機、磁帶庫等為主推產品。

儘管磁帶機已經淡出消費級市場，但是由於經濟、容量大、備份恢復速度不亞於硬碟機而在企業級市場仍有使用。至 2015 年，IBM 製造的磁帶容量已經高達 10TB（TS1150 磁帶，使用 IBM 3592 標準的磁帶機），開放磁帶組織（Linear Tape-Open）的 LTO-7 已經擁有最大 6TB 的儲存容量，支援現代的高級加密 / 解密標準，用於伺服器資料備份，同時期的硬碟機最大容量也只有 4TB（至 2016 年方有 6TB 容量的硬碟機出現，但是售價高昂）。



另見


* 磁帶儲存

* 錄音帶

* 錄影帶

* 磁帶櫃

* 光碟櫃
磁帶櫃（英語：Tape Library，有時也稱為：tape silo 或 tape jukebox），是一個資料儲存裝置、設備，機內包含了一到多個磁帶機（tape drives），同時機內也有多個溝槽可用來放置磁帶匣（tape cartridges），並有機械手臂來抓取磁帶匣，手臂上多半也設置條碼讀取器，能讀取磁帶匣上的條碼，以此來辨識磁帶匣的編號，而操作者與相關程式軟體也透過編號的對應查表可得知磁帶匣內所儲存記錄的內容資料，或至少可得知該匣的作用功效，此外手臂也具有自動演算能力，透過此能力使手臂能精確取出、放回各槽中的磁帶匣。而透過大量的磁帶匣存放與統整管理、統合運作的機械手臂，磁帶櫃可以管控龐大的儲存容量。

此外，比較小型化設計的磁帶櫃，其機內可能僅有一部磁帶機及一組機械手臂，此種小型磁帶櫃也被另稱為自動上帶機（autoloaders）。

以下簡單列舉數家研製、銷售磁帶櫃的業者：


* Storage Technology Corporation（簡稱：STK）美商存儲科技，2005 年已由昇陽電腦公司收併

* IBM

* Advanced Digital Information Corporation（簡稱：ADIC）

* Tandberg 挪威業者

* Overland

* Spectra Logic Corporation

* Certance（2004 年已由 Quantum 昆騰公司收併）

* Quantum



另見


* 光碟櫃

* 硬碟櫃
磁性半導體（英語：Magnetic semiconductor）是一種同時體現鐵磁性和半導體特性的半導體材料。如果在設備里使用磁性半導體，它們將提供一種新型的導電方式。儘管傳統的電子技術基於載流子（N 型或者 P 型），實用的磁性半導體允許對量子自旋的控制。理論上，這將提供接近完全的自旋極化（在鐵等材料中僅能提供至多 50% 的極化），這是自旋電子學的一個重要應用，例如自旋電晶體（spin transistors）。



相關連結


* 大野英男



外部連結


* Cabot, Andreu; Puntes, Victor F.; Shevchenko, Elena; Yin, Yadong; Balcells, Lluís; Marcus, Matthew A.; Hughes, Steven M.; Alivisatos, A. Paul. Vacancy Coalescence during Oxidation of Iron Nanoparticles (PDF). Journal of the American Chemical Society. 2007, 129 (34): 10358–10360 [2011-06-25]. PMID 17676738. doi:10.1021/ja072574a. （原始內容 (PDF) 存檔於 2012-03-01）.

* Chambers, Scott A. Epitaxial Growth and Properties of Doped Transition Metal and Complex Oxide Films. Advanced Materials. 2010, 22 (2): 219–248. PMID 20217685. doi:10.1002/adma.200901867.
磁性奈米粒子（英語：magnetic nanoparticle）是一種可以使用磁場操控的奈米粒子。這種粒子一般是由兩個部分組成，一個是磁性材料（常為鐵、鎳與鈷），另一個是有功能的化學成分。奈米粒子的直徑小於 1 微米（通常為 1-100 奈米），而較大的微珠（microbead）的直徑為 0.5-500 微米。由若干個別磁性奈米粒子構成的團簇被稱作磁性奈米珠（magnetic nanobead），直徑為 50-200 奈米。磁性奈米粒子的團簇是近一步組合成磁性奈米鏈的基礎。磁性奈米粒子最近已成為很多研究的焦點，這是因為它有一些具吸引力的性質，使它可能可以用於催化，例如基於奈米材料的催化、生物醫學與組織特異靶向（tissue specific targeting）、磁性可調膠體光子晶體、微流控、核磁共振成像、磁性粒子成像、儲存裝置、環境整治、奈流體、濾光器、缺陷感測器（defect sensor）、磁冷卻與陽離子感測器。
磁性底座，一般用於量測儀器的固定，一般性量測儀器如千分表、角度規、震動計等，多半使用磁性座固定量具。

磁性底座外殼是兩塊鐵，中間圓形永久磁鐵，可方便地旋轉的磁鐵。可吸附在導磁性佳的鐵材上面。
磁懸浮，亦作磁浮，是一種利用磁的吸力和排斥力來使物件在空中浮動，而不依靠其他外力的方法。透過利用電磁力來對抗引力，可以使物件不受引力束縛，從而自由浮動。

磁浮技術的研究源於德國，早在 1922 年德國工程師赫爾曼・肯佩爾就提出了電浮原理，並於 1934 年申請了磁浮列車的專利。1970 年代以後，隨著世界工業化國家經濟實力的不斷加強，為提高交通運輸能力以適應其經濟發展的需要，德國、日本、美國、加拿大、法國、英國等已開發國家相繼開始籌划進行磁浮運輸系統的開發。

目前研究的磁浮技術，主要指利用磁力克服重力使物體浮，且只有日本的超導電動磁浮、德國的常導電磁浮和中國的永磁浮已經投入使用。



磁浮的穩定性

早在 1842 年，數學家塞繆爾・恩肖發表過一篇論文，用數學方法證明若單靠宏觀的靜態古典電磁力，磁浮是不可能實現的。後世人稱呼這項證明作恩紹定理 (Earnshaw’s theorem)。這是因為在物件上所承受的各種淨力，包括了引力、靜電場及靜磁場會使物件變得很不穩定。不過，若打破此定理的假設條件的話，我們反而可以有多種方法利用這些淨力來使物件懸浮，這些方法包括電子穩流器或抗磁性物質的利用。



方法

要達至磁浮有很多方法。現時磁浮列車所使用的方法不外乎以下三種：

1. 電磁力懸浮（EMS）
2. 電動力懸浮（EDS）
3. 未來的 Inductrack（永磁力 EDS）技術。

機械式限制

把圓型的磁鐵的兩個同極相對，然後用繩串在一起。基於「同性相拒」的原則，雖然兩個磁鐵都受到地心引力的影響，但在上面的一塊磁鐵會被推起，懸浮在下面一塊磁鐵之上。不過，由於用到了磁力以外的機械力，這被稱爲假性懸浮。

直接反磁浮

直接使用電磁鐵產生強大磁力，令車上與軌道內的磁鐵發生排斥而懸浮。



參考



參看


* 磁軸承

* 磁浮列車

* 各種其他的懸浮方式：靜電懸浮 - 光懸浮 - 聲懸浮 - 氣動懸浮 - 懸浮子



外部連結


* （簡體中文） 中國磁浮網站

* ShinyShack - UK supplier of Diamagnetic Levitation Kits

* Magnetic Levitation - Science is Fun

* Maglev video gallery

* How can you magnetically levitate objects? （頁面存檔備份，存於網際網路檔案館）

* Levitated aluminum ball (oscillating field) （頁面存檔備份，存於網際網路檔案館）

* Instructions to build an optically triggered feedback maglev demonstration （頁面存檔備份，存於網際網路檔案館）

* Videos of diamagnetically levitated objects, including frogs and grasshoppers

* Larry Spring's Mendocino Brushless Magnetic Levitation Solar Motor

* Spin-stabilized Magnetic Levitation: The History of a Discovery （頁面存檔備份，存於網際網路檔案館）
磁感或磁反應是一種感覺，它允許生物體探測磁場來感知方向、高度或位置。這種感官方式被一系列動物用於定向和導航，並成為動物探知區域地圖的方法。對導航來說，磁感應和地磁場的檢測有關。

磁感存在於細菌、節肢動物、軟體動物以及脊椎動物的各主要分類中。人類不被認為有磁感能力，但眼睛中的一種蛋白質隱花色素可以起到這種作用。



參見


* 磁生物學

* 量子生物學

* 三文魚回遊



參考文獻



拓展連結


* Cryptochrome and magnetic sensing. Theoretical and Biophysical Computations Group, University of Illinois at Urbana–Champaign. [2019-03-29]. （原始內容存檔於 2019-03-29）.

* Schiff H. Modulation of spike frequencies by varying the ambient magnetic field and magnetite candidates in bees (_Apis mellifera_). Comp Biochem Physiol a Comp Physiol. 1991, 100 (4): 975–85. PMID 1685393. doi:10.1016/0300-9629(91)90325-7.

* Johnsen S, Lohmann KJ. The physics and neurobiology of magnetoreception. Nature Reviews Neuroscience. September 2005, 6 (9): 703–12 [2019-03-29]. PMID 16100517. doi:10.1038/nrn1745. （原始內容存檔於 2012-10-18）.

* Johnsen, Sönke; Lohmann, Kenneth J. Magnetoreception in animals. feature article. Physics Today. 2008, 61 (3): 29–35. Bibcode:2008PhT....61c..29J. doi:10.1063/1.2897947.
磁戰棋（Guess），是川崎晉在 2009 年推出的兩人棋類遊戲，特色是模擬磁極的相吸與相斥。



棋具


* 使用 4\*4\*4 六角格的棋盤。

* 棋子有藍、紅兩色，各十五枚。

* 玩家以藍或紅作代表色。



規則


* 玩家手上有十枚己方顏色的棋子，與敵方顏色的棋子。

* 每回合玩家必須依次作以下兩件動作：
  
* 下子：輪流下一枚任何色的棋子，但不能下在邊界格。
  
* 磁動：下子後，以此棋為中心檢視六方，將各方向最近的異色棋朝內移動直至遇到其他棋子；同色棋則朝外移動直至遇到其他棋子或邊界格。
    
* 所有棋子移動後，若使四枚或以上同色棋子以任何方向相連，則該些棋子被移出棋盤不再使用，並紀錄是在邊界格或是非邊界格移出。

* 所有玩家下完棋子時，遊戲結束，開始算分，檢視己方顏色的棋子在何處：
  
* 非邊界格，一枚得一分。
  
* 邊界格，一枚扣一分。
  
* 多分者勝。若分數平手，則代表色的棋子在邊界格被移除數量少者勝，若仍相同，代表色的棋子在非邊界格被移除的數量者勝，若都相同，則平手。



參考



外部連結


* 遊戲介紹 （頁面存檔備份，存於網際網路檔案館）
磁擴散效應是由於電阻引起的感應電流的衰減，磁場從強度大的區域向強度小的區域發生擴散的效應，本質是電磁感應。在磁流體力學的磁感應方程中：

　
: ${\frac {\partial {\boldsymbol {B}}}{\partial t}}=\nabla \times ({\boldsymbol {v}}\times {\boldsymbol {B}})+\eta \nabla ^{2}{\boldsymbol {B}}$

如果磁雷諾數 $R_{m}={\frac {l_{0}V_{0}}{\eta }}\ll 1$ ，則磁感應方程退化為擴散方程的形式

　
: ${\frac {\partial {\boldsymbol {B}}}{\partial t}}=\eta \nabla ^{2}{\boldsymbol {B}}$

磁場滲透所需要的特徵時間為：

　
: $\tau ={\frac {L^{2}}{\eta }}=\mu _{0}\sigma L^{2}$

稱為趨膚時間。該式表明，流體的電導率越大，磁場擴散得越慢。對於理想導體， $\sigma \to \infty $ ，沒有磁擴散效應。



參見


* 磁感應方程

* 磁雷諾數

* 磁凍結效應
在磁流體力學中，磁雷諾數定義為：

　
: $R_{m}={\frac {l_{0}V_{0}}{\eta }}$

其中， $l_{0}$ 和 $V_{0}$ 分別是系統的特徵尺度和特徵速度， $\eta ={\frac {1}{\sigma \nu }}$ 是磁擴散率。

如果磁雷諾數遠遠小於 1，則磁流體力學中的磁感應方程

　
: ${\frac {\partial {\boldsymbol {B}}}{\partial t}}=\nabla \times ({\boldsymbol {v}}\times {\boldsymbol {B}})+\eta \nabla ^{2}{\boldsymbol {B}}$

退化為擴散方程

　
: ${\frac {\partial {\boldsymbol {B}}}{\partial t}}=\eta \nabla ^{2}{\boldsymbol {B}}$

此時電漿體會表現出磁擴散效應。

如果磁雷諾數遠遠大於 1，則磁流體力學中的磁感應方程
退化為凍結方程

　
: ${\frac {\partial {\boldsymbol {B}}}{\partial t}}=\nabla \times ({\boldsymbol {v}}\times {\boldsymbol {B}})$

此時電漿體會表現出磁凍結效應。



參見


* 雷諾數

* 磁感應方程

* 磁擴散效應

* 磁凍結效應
磁扭線存儲器（英語：Twistor memory）是一種計算機存儲設備，類似磁芯記憶體，通過包裹或封閉通電導線附近的磁帶來實現。儘管磁扭線存儲器的開發者貝爾實驗室對它抱有很大的希望，它只在 1968 年到 1970 年中旬很短的一段時間裡得到市場應用。這段時間裡，早期的存儲接介質都很快地被擁有更高存取速度、更低生產成本的半導體存儲晶片取代。磁扭線存儲器主要源於 Andrew H. Bobeck 的個人想法。不久之後，它總結了磁扭線存儲器的一些概念，研發了磁泡存儲器。



外部連結


* Stress insensitive permalloys for memory application （頁面存檔備份，存於網際網路檔案館）

* Memory Units - a general discussion of computer memory systems written in the late 1960s, which includes a discussion of twistor.

* EETimes - Misunderstood Milestones
磁振子是晶格中電子自旋結構集體激發的準粒子。在量子力學的等效波圖中，磁振子可以被看作是量化的自旋波，也就是磁性有序體的動態本徵激發。磁振子攜帶著固定量的能量和晶格動量，是自旋 1 的準粒子，並且服從玻色子的行為。



歷史背景

為了解釋在鐵磁體中自發磁化的減少，磁振子的概念在 1930 年由費利克斯・布洛赫（Felix Bloch）引入。在絕對零度溫度下，海森堡鐵磁體達到最低能量的狀態，其中所有原子自旋指向相同的方向，因此磁矩也指向相同的方向。隨著溫度升高，越來越多的自旋從原先對準的方向中隨機偏離，使內部能量增加並減小淨磁化強度。如果將零溫度下的完全磁化狀態視為鐵磁體的真空狀態，則具有少量不對準自旋的低溫狀態可以被視為磁振子的氣體。每個磁振子使沿著磁化方向的總自旋減小ħ，並使該方向的磁化強度減小 γħ，其中 γ 是旋磁比。這造成了自發磁化與溫度相關的布洛赫定律：

　
: $M(T)=M_{0}(1-(T/T_{C})^{3/2})$

磁振子的定量理論，也就是量化自旋波，由西奧多・霍爾斯坦（Theodore Holstein），亨利・普里馬科夫（Henry Primakoff）和弗里曼・戴森（Freeman Dyson）做了進一步開發。使用正則量子化方法，他們發現磁振子的表現像有微弱交互作用的準粒子並遵守玻色–愛因斯坦統計，就像玻色子一樣。 相關的綜合探討可以在查爾斯・基泰爾（Charles Kittel）的基礎固態物理學教科書或 Van Kranendonk 和約翰・凡扶累克（J. H. VAN VLECK）的早期綜述文章中找到。

在 1957 年伯特倫・布羅克豪斯通過在鐵氧體中的非彈性中子散射直接測得磁振子。 從那時起，在鐵磁體，亞鐵磁體和反鐵磁體中也都檢測到了磁振子。

磁振子遵守玻色–愛因斯坦統計的事實在 20 世紀 60 年代到 80 年代期間進行的光散射實驗得到證實。古典理論預測斯托克斯線和反斯托克斯線的強度相等。然而，散射實驗結果顯示，如果磁能能量相近於或小於熱能，或 $\hbar \omega <k_{B}T$ ，則斯托克斯線變得比反斯托克斯線更強烈，和從玻色–愛因斯坦統計中計算出來的結果吻合。1999 年東京工業大學的二國徹郎等人在低溫的反鐵磁物質中證明了磁振子的玻色–愛因斯坦凝聚，而 2006 年 3 月明斯特大學應用物理研究所的 S. O. Demokritov 等人則是在室溫的鐵氧體中證明了磁振子的玻色–愛因斯坦凝聚 。2013 年 8 月內藤忠一等人報導了通過表面電漿共振可產生自旋電流。



特性

磁振子的行為可以透過各種散射技術來研究。 磁振子的行為就如同沒有化學勢的玻色氣體。微波泵浦可用來激發自旋波並產生額外的非平衡磁振子，非平衡磁振子熱化後會形成聲子。磁振子在臨界密度下會形成冷凝物，並發射單色的微波。這種微波源的狀態可以由改變外加磁場強度來調整。



參閱


* 磁力學

* 荷斯坦 - 普里馬科夫轉換

* 自旋泵浦效應

* 自旋霍爾效應



註釋



參考文獻


* C. Kittel, _Introduction to Solid State Physics_, 7th edition (Wiley, 1995). ISBN 0-471-11181-3.

* Bloch, F. Zur Theorie des Ferromagnetismus. Z. Phys. 1930, 61: 206–219. Bibcode:1930ZPhy...61..206B. doi:10.1007/bf01339661.

* Holstein, T.; Primakoff, H. Field Dependence of the Intrinsic Domain Magnetization of a Ferromagnet. Phys. Rev. 1940, 58: 1098–1113. Bibcode:1940PhRv...58.1098H. doi:10.1103/PhysRev.58.1098.

* Dyson, F. J. General Theory of Spin-Wave Interactions. Phys. Rev. 1956, 102: 1217–1230. Bibcode:1956PhRv..102.1217D. doi:10.1103/PhysRev.102.1217.

* Brockhouse, B. N. Scattering of Neutrons by Spin Waves in Magnetite. Phys. Rev. 1957, 106: 859–864. Bibcode:1957PhRv..106..859B. doi:10.1103/PhysRev.106.859.

* Kranendonk, J. Van; Vleck, J. H. Van. Spin Waves. Rev. Mod. Phys. 1958, 30: 1–23. Bibcode:1958RvMP...30....1V. doi:10.1103/RevModPhys.30.1.

* Nikuni, T.; Oshikawa, M.; Oosawa, A.; Tanaka, H. Bose-Einstein Condensation of Dilute Magnons in TlCuCl 3. Phys. Rev. Lett. 1999, 84: 5868–5871. Bibcode:2000PhRvL..84.5868N. PMID 10991075. arXiv:cond-mat/9908118 . doi:10.1103/PhysRevLett.84.5868.

* Demokritov, S. O.; Demidov, V. E.; Dzyapko, O.; Melkov, G. A.; Serga, A. A.; Hillebrands, B.; Slavin, A. N. Bose-Einstein condensation of quasi-equilibrium magnons at room temperature under pumping. Nature. 2006, 443: 430–3. Bibcode:2006Natur.443..430D. PMID 17006509. doi:10.1038/nature05117.

* P. Schewe and B. Stein, Physics News Update 746, 2 (2005). online （頁面存檔備份，存於網際網路檔案館）

* Kimel, A.V.; Kirilyuk, A.; Rasing, T.H. Femtosecond opto-magnetism: ultrafast laser manipulation of magnetic materials. Laser & Photon Rev. 2007, 1 (3): 275–287 [2017-01-13]. doi:10.1002/lpor.200710022. （原始內容存檔於 2013-01-05）.
米爾諾夫振盪，也稱為磁振盪，是電漿中磁場的振幅微擾。這個名稱是以 1965 年設計出量測這種振盪探針的謝爾蓋．米爾諾夫的名字命名。探針的名稱是 米爾諾夫線圈。

米爾諾夫振盪在托卡馬克中得到廣泛的研究。因為它們提供了系統內發生的電漿不穩定性的資訊。這種不穩定性會在電流中產生局部波動．從而引起磁通量密度的變化，並由線圈根據法拉第電磁感應定律拾取。
磁振脈衝序列(MR pulse sequence) 出現在核磁共振相關的領域，包括了傳統的核磁共振頻譜 (1952 年)、磁振造影以及核磁共振量子電腦 (簡稱磁振量腦)。歷史上，一開始脈衝序列是只有不同翻轉角的射頻脈衝，例如磁振頻譜研究中的自由感應衰減 (FID) 與自旋迴訊 (spin echo)。爾後梯度磁場也被運用上，出現在磁振造影 (1972 年)，或較晚期的多量子同調 (MQC) 研究，在磁振量腦的初始態準備法中，利用多量子同調達到空間平均 (spatial averaging) 的方法也利用到梯度磁場。



基本形式

傳統上，基本的磁共振必然含有射頻電磁波的照射，以對自旋造成激發，使其所對應的磁化強度等全部或部分轉到垂直主磁場的方向 (稱為橫向) 而製造出時變信號，呈現為自由感應衰減。若額外利用射頻脈衝進行聚焦，則可以得到自旋迴訊。

在造影上，為了得到空間分佈，處處自旋進動頻率必須有所差異，以利用頻率轉換成空間資訊。此時，梯度磁場就會派上用場。



脈衝序列列表

傳統僅有射頻的脈衝序列

主要的磁振造影脈衝序列
磁控濺射或磁控濺射法、磁控濺射技術（英語：magnetron sputtering）是在濺射的基礎上，運用靶板材料自身的電場與磁場的相互電磁交互作用，在靶板附近添加磁場，使得二次電子電離出更多的氬離子，增加濺射效率。磁控濺射分為平衡式與不平衡式。這種技術應用於材料鍍膜。其中高功率脈衝磁控濺射（high-power impulse magnetron sputtering (HiPIMS) 或 high-power pulsed magnetron sputtering (HPPMS)）近來使用較為普遍。



參閱


* 高功率脈衝磁控濺射
磁擴散率（magnetic diffusivity）是以電漿物理學中的參數，以 $\eta $ 表示，出現在磁雷諾數中，定義為

　
: $\eta ={\frac {1}{\mu _{0}\sigma _{0}}}$ .

 
* $\mu _{0}$ 為真空磁導率

* $\sigma _{0}$ 是待測材料的電導率，若是電漿，則是因庫侖碰撞或電中性粒子碰撞產生的電導率： $\sigma _{0}={\frac {n_{e}e^{2}}{m_{e}\nu _{c}}}$ ，其中
   
* $n_{e}$ 為電子密度
  
* $e$ 為電荷
  
* $m_{e}$ 為電子質量
  
* $\nu _{c}$ 為碰撞頻率
迴旋管是一種能產生高功率微波的真空管，藉由加速電子在強大的磁場中做迴旋運動，同步、群聚進而產生的毫米電磁波。輸出的頻率範圍約 20 至 250 GHz，波長涵蓋的範圍從微波至太赫茲波段的邊緣。典型的迴旋管輸出功率範圍從幾十千瓦至兆瓦都有。迴旋管可被設計成脈衝或是連續操作的功率輸出。



原理

電子迴旋脈射 (Electron Cyclotron Maser, ECM) 是磁旋管的基本原理，理論依據是一個相對論效應，利用此效應可將電子在磁場中旋轉的能量，轉換為高功率的電磁波。電子槍所產生的電流，一般均為直流，不會產生輻射。所以必須藉由某種機制，將電子群聚成一團一團的交流電子，才能把電子的動能傳輸給電磁波。而啟動群聚的是一個弱電磁波，群聚後的電子流再把動能回饋給電磁波，使波增長其強度，就會產生受激輻射。



製造

迴旋管最早是由蘇聯製造，目前的製造商包括 Communications & Power Industries (USA), Gycom (Russia), Thales Group (EU),CEERI (INDIA), Toshiba (Japan) and Bridge12 Technologies, Inc. 系統製造商包括 Gyrotron Technology, Inc。



參考來源


* K. R. Chu "The electron cyclotron maser." _Rev. Mod. Phys._ 76, 489–540 (2004).

* James, Benford, John Allan Swegle, and Edl Schamiloglu. _High Power Microwaves_. Taylor & Francis Group, 2007.

* G. S. Nusinovich _Introduction to the Physics of Gyrotrons_ ISBN 978-0801879210 Johns Hopkins University Press (June 30, 2004).
磁星（英語：Magnetar）是中子星的一種，它們均擁有極強的磁場，透過其產生的衰變，使之能不斷地釋出高能量電磁輻射，以 X 射線及伽瑪射線為主。磁星的理論於 1992 年由科學家羅伯特・鄧肯（Robert Duncan）及克里斯托佛・湯普森（Christopher Thompson）首先提出，在其後幾年間，這個假設得到廣泛接納，去解釋軟 γ 射線重複爆發源（soft gamma repeater）及不規則 X 射線脈衝星（anomalous X-ray pulsar）等可觀測天體。



形成

當一顆大型恆星經過超新星爆發後，它會塌縮為一顆中子星，其磁場也會迅速增強。在科學家鄧肯及湯普森的計算結果當中，其強度約為一億特斯拉（108 Tesla），在某些情況更可達 1,000 億特斯拉（1011 T，1015 Gauss），這些極強磁場的中子星便被稱為「磁星」。而地球表面的天然地磁場強度，在赤道附近約 3.5×10-5 T，在兩極附近約 7×10-5 T。

一顆超新星在爆發期間，自身可能會失去約 10% 的質量，一顆質量為太陽的 10 倍到 30 倍的恆星，在避免塌縮成黑洞的情況下，它們需要放出更大的質量，可能為自身的 80%。

據估計，每大約十顆超新星爆發中，便會有一顆能成為磁星，而非一般的中子星或脈衝星。在它們演變成超新星前，自身需擁有強大磁場及高自轉速度，方有機會演化成磁星。有人認為，磁星的磁場可能是在中子星誕生後首十秒左右，透過熾熱內核物質的對流所產生的，情形就如一台發動機。如果在對流現象發生期間同時擁有高自轉速度（週期約 10 毫秒左右），其產生的電流足以傳遍整顆天體，便足夠把其自轉動能轉為其磁場。相反，如果天體的自轉速度較慢，其內核物質的對流所產生的電流不足以傳遍整顆天體，只在局部區域流動。



短壽命

一顆磁星的外層含有電漿及以鐵為主的重元素，在張力產生期間，天體會出現「星震」（starquake），這種星震能使天體釋放強大能量，包括釋出 X 射線暴及伽瑪射線暴，天文學家把這種天體稱為「軟伽瑪射線復發源」。

如果把一顆磁星看成為「軟伽瑪射線復發源」，它們的壽命相當短暫。「星震」會釋出大量物質及能量，當中物質被困在自身的強大磁場中，繼而在數分鐘內蒸發殆盡，另外其他能以放射形式釋出的物質，其動能來自天體的角動量，使磁星的自轉速度減慢，且比其他中子星減得更快。轉速減慢會連帶其強大磁場一同減弱，到大約一萬年後磁星的「星震」停止，期間仍會釋出 X 射線，天文學家將之稱為「不規則 X 射線脈衝星」。再過大約一萬年後，其活動幾近停止。「星震」屬於一種瞬間的大型破壞，當中一些給人們直接記錄，例如 2004 年 12 月 27 日的 SGR 1806-20，隨著天文望遠鏡的精確度日高，預計在未來人們能記錄更多類似現象。



已知的磁星

截至 2014 年 8 月，已知的「軟伽瑪射線復發源」有 11 顆，「不規則 X 射線脈衝星」有 12 顆，另有 5 顆疑似天體等待證實。部份已知磁星如下：


* SGR 0525-66，位於大麥哲倫星系，發現的首顆磁星（1979 年）。

* SGR 1806-20，位於人馬座，距離地球 50,000 光年。

* SGR 1900+14，位於天鷹座，距離地球 20,000 光年。

* SGR 0501+4516，2008 年 8 月 22 日被發現。

* 1E 1048.1-5937，位於船底座，距離地球 9,000 光年。該恆星在演變為磁星前，其質量估計為太陽的 30 到 40 倍。

* Swift J1818.0-1607 離 1.6 萬光年 240 歲年輕磁星

超強磁場的影響

一個強度超過 1,000,000,000 特斯拉的磁場，在地月距離的一半位置就足以將地球一張銀行信用卡給消磁。一顆釹磁鐵的磁場強度約為 1 Tesla，而地磁場的強度則為 30 至 60 μT，不少用作數據儲存的磁性媒體，可在短距離下以毫特斯拉的磁場把數據刪除。

在距磁星 1,000 公里的範圍內，其強大磁場足以置人於死地，水份的抗磁性可把細胞組織撕碎。一顆質量達太陽 1.4 倍的磁星，在相同距離範圍內，其潮汐力也足以致命，如果把一個人放在這種地方，其 20,000 牛頓以上的拉力足以把這個人撕開成兩段。



參考文獻


* 《磁星的起源 （頁面存檔備份，存於網際網路檔案館）》，CNN，2005 年 2 月 2 日（英文）

* 《The Brightest Blast （頁面存檔備份，存於網際網路檔案館）》，Sky and Telescope，2005 年 2 月 18 日（英文）



外部連結


* APOD: 磁星

* 天文強磁星來襲

* 香港太空館：星際磁場有多強大？

* Sky & Telescope: 來自河外星系的強烈磁星爆發
磁普蘭特數（Prm）是在磁流體力學中的無量綱，大約是動量擴散率（黏度）及磁擴散率的比例，定義為：

　
: $\mathrm {Pr} _{\mathrm {m} }={\frac {\mathrm {Re_{m}} }{\mathrm {Re} }}={\frac {\nu }{\eta }}={\frac {\mbox{viscous diffusion rate}}{\mbox{magnetic diffusion rate}}}$

其中


* Rem 為磁雷諾數

* Re 為雷諾數

* _ν_ 為動量擴散率（動黏度）

* _η_ 為磁擴散率

在太陽對流層中磁普蘭特數約為 10−2，在行星內部及實際室的液態金屬發電機中，磁普蘭特數約為 10−5。



相關條目


* 普蘭特數



參考資料


* _Critical Magnetic Prandtl Number for Small Scale Dynamo_, Schekochihin, A.A., _et al._ 2004, Physical Review Letters, 92, 5
磁村瓷窯址，位於山東省淄博市淄川區磁村鎮磁村，是中華人民共和國全國重點文物保護單位之一。

2006 年 12 月 7 日，公布為山東省文物保護單位，2013 年 5 月公布為全國重點文物保護單位，是一座古遺址。



參考
磁通量，符號為 $\Phi _{B}$ ，是通過某給定曲面的磁場（亦稱為磁通量密度）的大小的度量。磁通量的國際單位制單位是韋伯。



描述

給定曲面上的磁通量大小與通過曲面的磁場線的個數成正比。此處磁場線的個數是個「淨」數量，即從一個方向上通過的個數減去另一個方向上通過的個數。當一個均勻磁場垂直通過一個平面，磁通量即是磁場與該平面面積的乘積。當均勻磁場 $\mathbf {B} $ 以任意角度通過一個平面，磁通量即是磁場與該平面面積 $\mathbf {a} $ 的點積。

　
: $\displaystyle \Phi _{B}=\mathbf {B} \cdot \mathbf {a} =Ba\cos \theta $

其中， $\theta $ 是磁場 $\mathbf {B} $ 和平面面積法向量 $\mathbf {a} $ 的夾角.

在一般情況下，磁通量是通過磁場在曲面面積上的積分定義的（見圖 1 和圖 2）。

　
: $\Phi _{B}=\iint \limits _{S}\mathbf {B} \cdot d\mathbf {S} $

其中， $\Phi _{B}\ $ 為磁通量， $\mathbf {B} $ 為磁感應強度， $S$ 為曲面， $\cdot $ 為點積， $d\mathbf {S} $ 為無窮小向量（見曲面積分）。

磁通量通常通過通量計進行測量。通量計包括測量線圈以及估計測量線圈上電壓變化的電路，從而計算磁通量。



通過閉曲面的磁通量

高斯磁定律是四條馬克士威方程式之一，指出通過一閉曲面的磁通量為零。這定律是依據還沒有發現磁單極這一經驗得出的。

高斯磁定律為，對任意閉曲面：

　
: $\Phi _{B}=\int \!\!\!\int \mathbf {B} \cdot d\mathbf {S} =0,$



通過開曲面的磁通量

即使通過閉曲面的磁通量是零，通過開曲面的磁通量可以不是零，而且，它是電磁學中一個重要的物理量。例如，當通過一個導電線環的磁通量發生變化，這一變化會引起電動勢的生成，並因此在線環中產生電流。其關係式可由法拉第電磁感應定律得出：

　
: ${\mathcal {E}}=\oint _{\partial \Sigma (t)}\left(\mathbf {E} (\mathbf {r} ,\ t)+\mathbf {v\times B} (\mathbf {r} ,\ t)\right)\cdot d{\boldsymbol {\ell }}=-{d\Phi _{B} \over dt},$

其中（見圖 3）：

　
: ${\mathcal {E}}$ 為電動勢

　
: $\Phi _{B}$ 為通過開曲面的磁通量，這一開曲面的邊界為 $\partial \Sigma (t)$

　
: $\partial \Sigma (t)$ 為一個隨時間變化的閉曲線

　
: $d{\boldsymbol {\ell }}$ 是邊界 $\partial \Sigma (t)$ 無窮小向量元

　
: $\mathbf {v} $ 是線段 $d{\boldsymbol {\ell }}$ 的速度

　
: $\mathbf {E} $ 為電場

　
: $\mathbf {B} $ 為磁場

在上述公式中，電動勢的生成可以有兩種解釋：由勞侖茲力引起的電荷在閉合曲線 $\partial \Sigma (t)$ 上的運動；通過開曲面 $\Sigma (t)$ 的磁通量。這一公式即是發電機的原理。



與電通量的比較

馬克士威方程式中的高斯電場定律為：

　
: $\Phi _{E}=\int \!\!\!\int _{S}\mathbf {E} \cdot d\mathbf {S} ={Q \over \epsilon _{0}},$

其中

　
: $\mathbf {E} $ 為電場

　
: $S$ 為任意閉曲面

　
: $Q$ 為曲面 $S$ 包圍的電荷

　
: $\epsilon _{0}$ 為真空電容率。

注意，通過閉曲面的 $\mathbf {E} $ 的通量「並不總是」零，這指出了電「單極」的存在，即自由的正負電荷。



參考文獻



外部連結


* Vicci, 美國專利第 6,720,855 號：磁通量導管（專利）



參見


* 磁場：代表磁力線的密度。

* 馬克士威方程組：是一組四條偏微分方程式，被詹姆斯・馬克士威用作描述電場和磁場，以及它們與物質之間的交互作用。

* 高斯定律：給出從一密閉表面流出的電通量及表面圈住的電荷之間的關係式。

* 磁單極：是一種大概能不嚴謹地被形容為「只有單極的磁鐵」的理論粒子。

* 磁通量量子：是流經超導體的磁通量的量子。

* 卡爾・高斯：跟物理教授威廉・韋伯的合作發展出成果豐碩的研究；它使得磁學領域得到了新知識。

* 詹姆斯・馬克士威：證明了電力和磁力是電磁的兩個互補層面。

* 法拉第弔詭：關於法拉第電磁感應定律的弔詭。
磁純量勢（英語：Magnetic scalar potential）是描述磁場性質的一個有用的輔助量，尤其是在永磁體中。

在一個單連通、沒有自由電流的區域，有

　
: $\nabla \times \mathbf {H} =0,$

這樣，我們可以定義磁純量勢 $\psi $ 為

　
: $\mathbf {H} =-\nabla \psi .$

又因為

　
: $\nabla \cdot \mathbf {B} =\mu _{0}\nabla \cdot (\mathbf {H+M} )=0,$

並且

　
: $\nabla ^{2}\psi =-\nabla \cdot \mathbf {H} =\nabla \cdot \mathbf {M} .$

這裡， $\nabla \cdot \mathbf {M} $ 充當了磁場的「源」，看起來就像是 $\nabla \cdot \mathbf {P} $ 在電場中的角色。因此，類比束縛電荷，我們可以將

　
: $\rho _{m}=-\nabla \cdot \mathbf {M} $

稱為「束縛磁荷」（雖然到目前為止尚未發現有單獨的磁荷存在）。

如有區域存在自由電流，則可以從總的磁場中減去自由電流的貢獻，利用磁純量勢方法求得剩餘量。



利用磁純量勢求解磁場

在靜磁學裏，描述在源電流四周的另外一個很有用的工具是磁純量勢。由於磁純量勢是一個純量，不是向量，大多數時候，使用磁純量勢可以使得運算更加簡便。但是，它只能使用在沒有源電流的空間。注意到靜磁學的兩個基本方程式為

　
: $\nabla \times \mathbf {H} =\mathbf {J} $ 、

　
: $\nabla \cdot \mathbf {B} =0$ ；

其中， $\mathbf {H} $ 是磁場強度（H 場）。

假設電流密度 $\mathbf {J} $ 等於零，則 $\nabla \times \mathbf {H} =0$ ，H 場是個保守場，必定存在一個函數 $\psi _{m}$ 滿足

　
: $\mathbf {H} =-\nabla \psi _{m}$ 。

稱這函數為磁純量勢。在真空裏或各向同性、線性、均勻的介電質裏，則可將上述定義式代入高斯磁定律，稍加編排，表示為拉普拉斯方程式的形式：

　
: $\nabla ^{2}\psi _{m}=0$ 。

對於任意連續場 $\psi _{m}$ ，其梯度的旋度為零。這意味著磁純量勢場不能存在有任何源電流。但是，實際而言，假若容許不連續線的存在於磁純量勢場（不連續點可以擁有兩種不同的數值），應用複分析，就可以計算源電流產生的磁場。這不連續線稱為割線（line of cut）。當用磁純量勢來解析靜磁學問題時，源電流必須置放於割線。

鐵磁性物質的磁純量勢

在鐵磁性物質或永久磁鐵裏，B 場 $\mathbf {B} $ 、磁化強度 $\mathbf {M} $ 與 H 場 $\mathbf {H} $ 之間的關係比較複雜：

　
: $\mathbf {H} \ {\stackrel {def}{=}}\ {\frac {1}{\mu _{0}}}\mathbf {B} -\mathbf {M} $ 。

應用高斯磁定律，

　
: $\nabla \cdot \mathbf {B} =\mu _{0}\nabla \cdot ({\mathbf {H} +\mathbf {M} })=0$ 。

立可得到

　
: $\nabla ^{2}\psi _{m}=-\nabla \cdot \mathbf {H} =\nabla \cdot \mathbf {M} $ 。

 $\nabla \cdot \mathbf {M} $ 可以視為磁場的源電流，就好似 $\rho _{bound}=-\nabla \cdot \mathbf {P} $ 是靜電學的束縛電荷一樣。這樣，類比束縛電荷，可以稱呼 $\rho _{m}=-\nabla \cdot \mathbf {M} $ 為「束縛磁荷」。這樣，束縛磁荷的帕松方程式為

　
: $\nabla ^{2}\psi _{m}=-\rho _{m}$ 。

這帕松方程式的解答為

　
: $\psi _{m}(\mathbf {r} )=\ {\frac {1}{4\pi }}\int _{\mathbb {V} '}{\frac {\rho _{m}(\mathbf {r} ')}{|\mathbf {r} -\mathbf {r} '|}}\,d^{3}\mathbf {r} '$ 。



參考文獻



相關條目


* 純量勢

* 磁向量勢
磁極可以指：


* 磁鐵的兩端

* 磁單極子，一個假想的基本粒子

* 天體磁場的特殊情況：
  
* 地磁北極，實際是物理上的磁場南極
  
* 地磁南極，實際是物理上的磁場北極



相關條目


* 名稱以「磁極」開頭的所有條目
磁療（magnetotherapy），即所謂的磁場治療，是指涉及磁場，磁力等概念的替代醫學，認為磁力對人體有正面效果，可利用磁力刺激人體特定穴位而達到身心保養或疾病治療的效果。在缺乏科學證據下，市面上所售磁石貼、磁力環、磁力項鍊並非醫療器材。



歷史

在前 2 世紀的《神農本草經》有記載「磁石味艱，至周痹風濕，肢節腫痛不可持物」食用天然磁石以治療疾病。古羅馬時期的醫生對磁石醫療功效的看法不一，有人認為磁石功效和血石一樣，也有人認為它會造成致命性的憂鬱。十六世紀的舊瑞士聯邦，一名叫做帕拉塞爾蘇斯 (Paracelsus) 的醫師認為，磁鐵象徵自然界物體的隱微力量，就像磁鐵靠近鐵片時，會磁化鐵片讓它帶有磁性，草藥也能「磁化」傷口並治癒它 。西元 1600 年左右，部分醫師覺得磁鐵能將鐵製箭頭自人體中吸出，《磁石論》的作者則反對，他認為磁鐵只有完整一塊時才有磁力，被磨成粉、打碎或和石膏混合以後就不再具有吸出鐵箭頭的能力；此時磁鐵對醫療的貢獻反而在於能使傷口乾燥，並固定鐵箭頭。十八世紀，德國醫師法蘭茲・安東・梅斯梅爾 (Franz Mesmer) 提出動物磁性說 (Animal magnetism)。主張「生命力」會在體內數千條渠道內流動，而流動是否通暢決定了人的健康狀況，流動受阻就會生病。而如果人體無法自行疏通渠道，便需要透過接觸「動物磁場」來刺激身體恢復健康。十九世紀末，丹尼爾・戴維・帕默（Daniel David Palmer）將磁力作為治療脊椎的方法之一。他讓病人躺在沙發上，兩手分別放在身體上方及下方，使磁力在身體裡流動並改善健康狀況。

到了現代，磁療已經演化成一個產業。現在聲稱具有治療人體功效的磁力裝置包括磁力手鐲、鞋墊、腕帶和膝蓋帶、背部和頸部支撐，甚至枕頭和床墊。這些商品在市場上的影響不容小覷，在美國的年銷售額估計為 3 億美元，全球銷售額超過 10 億美元。 它們在各式廣告中被宣傳為可以治癒疾病並且改善頭痛。

2006 年台灣吳清忠出版《人體使用手冊》，提到將強力磁鐵長期貼於人體特定穴位，可達到與按摩穴位「瀉法」的功效及其優點。



療效

市面上氾濫的磁療產品聲稱擁有療效，例如：促進骨折癒合、調節神經系統功能、促進血液循環、消除身體疲勞、 緩解身體上的疼痛、提高免疫力等等。然而磁療產品的理論依據不見於任何一本醫學院教科書中，磁療產品並非是醫學研究的成果，其原理也不受科學理論支持。其聲稱擁有的療效極有可能為安慰劑效應，因此有人認為磁療只是騙錢的東西。科普作家方舟子認為磁療只是一種概念炒作，實際是一種偽科學。美國食品藥品管理局沒有批准任何磁療產品用於醫療，同時也禁止廠家宣傳磁療產品具有醫療、保健作用。



原理

磁鐵以磁場形式產生能量。存在兩種主要類型的磁體，一為「電磁體」: 施加電流時會產生磁場。其已於 2013 年經美國食品藥品監督管理局認可，可使用於經顱磁刺激（TMS）之中，利用刺激大腦中的神經細胞來治療偏頭痛，及其他疼痛狀況 (其影響皆是由於電場而非磁場)。二為「靜態或永久磁鐵」: 通過材料自身內部的電子自旋產生磁場，常用於鞋墊、頭帶、手鐲等產品。出於健康目的向消費者出售的大多數磁體都是各種強度的靜態磁體，其尚未證實能治療任何形式的疼痛。

而且磁療設備周圍的磁場隨距離增加，其磁強度下降太快，儘管攜帶氧氣的血液蛋白血紅蛋白具有弱的抗磁性（當被氧化時）或順磁性（當被除氧時），仍無法明顯影響血紅蛋白，或其他血液成分，如：肌肉組織，骨骼，血管或器官。



注意事項

一、 磁鐵可能會干涉醫療設備，例如心臟起搏器或胰島素幫浦；二、兒童可能會吞嚥或意外吸入致命的小磁鐵；三、不要因使用無須處方即可購買的靜電磁鐵或電磁鐵，而延遲了應該向醫護人員諮詢的時間。



參考文獻


* 廖文炫、張梅蘭、蔡美文、王淑芬。物理因子治療冷、熱、光、水療及機械性治療。臺北：合記，2002 ISBN 957-666-879-4

* Kellogg R. Magnetotherapy: Potential clinical and therapeutic apllications. In Nelson RM, currier DP. Clinical Electrotherapy. 2nd ed.
磁河，位於中華人民共和國河北省中部，是瀦龍河右岸支流，發源於靈壽縣西北五嶽寨北麓，蜿蜒向東南流經靈壽縣東部、行唐縣西南部，幹流過行唐縣安香鄉常香村後又稱木刀溝，以下河段為 1801 年洪水泛濫時改道木刀溝的河道，為寬 500～1000 米的寬淺沙質河床，縱坡平緩。磁河木刀溝河段繼續向東南，流經正定縣北部、新樂市南部、石家莊市藁城區西北部、無極縣北部，在無極縣縣城轉東北流，經深澤縣北部、定州市子位鎮東內堡村等地，於深澤縣白莊鄉段莊村東北復入磁河故道，繼續向東北流，至安國市伍仁橋鎮軍詵村匯入瀦龍河。河長 179 千米，流域面積 2100 平方千米，河道平均縱坡 9.5‰。上游建成橫山嶺等大中型水庫後，河道時常斷流，成為季節性河流。
磁泉（英語：Magnetic Springs）是位於美國印地安納州亨德里克斯縣的一個非建制地區。該地的面積和人口皆未知。



參考文獻
磁泡是指出現在磁性薄膜材料中的圓柱形磁疇；與泡外薄膜的磁化方向相反；圓柱直徑為幾微米到幾十微米，大小決定於磁疇壁能，磁泡的靜磁能和磁泡在外磁場中的勢能等因素。

對薄膜磁性材料施加以一定的外磁場後便可使明疇區域增大，暗疇縮小至圓柱形。利用磁泡的有無，可以製成磁泡存儲器。磁泡現象大約在 1966 年被觀測，1978 年磁泡存儲元件開始進入商品化。



外部連結


* 64K 位磁泡存貯器及測試系統
磁泡存儲器（英語：Bubble memory）是一種非易失性存儲器。它使用了一種較薄的磁性材料製成的膠片來維持小型的磁化區域，這些區域被稱作是「磁泡」（bubbles）或者「磁域」（domains），每一個這種區域存儲一個位元的數據。磁泡存儲器在 1970 年代出現，但是在 1980 年代硬碟價格急劇下降的情況下未能獲得商業上的成功。



外部連結


* Great Microprocessors of the Past and Present. Appendix F: Memory Types – Web site by John Bayko

* The Arcade Flyer Archive – Konami Bubble System Flyer

* Bubbles: the better memory

* Whatever Happened to Bubble Memory? （頁面存檔備份，存於網際網路檔案館）

* Magnetic Bubble Memories （頁面存檔備份，存於網際網路檔案館） - Web site by George S. Almasi
經顱磁振導航聚焦超音波（英語：transcranial Magnetic Resonance guided Focused Ultrasound，tcMRgFUS or MRgFUS），中文又簡稱醫薩刀、神波刀，及磁波刀，為專用於腦部的高強度聚焦超聲系統（High Intensity Focused Ultrasound，HIFU）作用於腦組織達到特定的應用，並藉由磁共振成像進行即時解剖導航及溫度監控，應用根據給予組織的溫度高低而分為熱療、熱破壞及熱消融，在無特別聲明的狀況下，一般指的是熱消融的功用；根據聚焦超音波基金會（Focused Ultrasound Foundation） 2020 年的領域發展報告，目前此技術已通過 10 個國家以上之衛生機關或區域組織的相關認證法規可使用於特定適應症，包含澳洲、加拿大、歐盟、日本、台灣、美國、中國...... 等。經顱磁振導航聚焦超音波是一種神經外科領域新興的微創手術的方式，機器本體結合磁共振成像機與聚焦超音波，藉由磁共振成像監控顱內溫度使得操作者能安心地使用高強度聚焦超聲探頭在顱內聚焦音波消融目標組織，病患全程清醒且無實體手術切口，僅需在術前在頭皮四個點施打局部麻醉藥來固定穩定頭部的支架，此特性使得神經內科醫師可以在手術過程中對病患即時進行相關的理學檢查，病患本身也能在手術時馬上感受到身體的改變。



原理概述

1. 磁共振成像在經顱磁振導航聚焦超音波手術中帶來腦部結構與組織的輔助導引，並在音波給予期間應用磁共振成像溫度成像技術即時監控手術區域的溫度提升。
2. 超音波在經顱磁振導航聚焦超音波手術中帶來能量，達到類似手術刀的功能來進行手術；透過一千個以上的超音波振元應用相位校正技術讓超音波束能在穿透頭骨後的巨大衰減中保持有效聚焦，更重要的是焦點保持一定的能量，以進行長累積時間的低溫度治療，攝氏 50~54_℃_，或是短累積時間的高溫治療，攝氏 55_℃_以上，來達到長期維持的療效。
3. 音波在遭遇密度變化會產生折射、反射，甚至全反射，因此在一般的超音波影像檢查，技術人員會在皮膚表面塗上冰涼的凝膠，緩衝超音波探頭至表皮的密度變化，在經顱磁振導航聚焦超音波手術中則利用水作為頭部與超音波震源間的密度緩衝物質，並利用電子控制系統的演算法進行超音波相位的調控，避免反相位的振幅抵銷，也可以小幅度移動焦點，同時系統會監控空蝕現象（Cavitation）的產生，即時調控超音波強度避免此現象發生並在顱內發出非預期的衝擊波；但在另一類應用中，會降低音波頻率加上注射超聲造影劑來刻意造成空蝕現象的產生，超音波震盪會使微氣泡體積隨著超音波的疏密變化而改變，體積一旦超過閾值會使微氣泡爆破並發射衝擊波，短暫的打開血腦屏障讓藥物得以投送進腦組織，此應用的範圍為局部組織而非單一靶點，因此不需要精細的磁共振成像輔助導引以及穩定頭部的支架，但其使用目的已全然不同，目標為輔助投送藥物進入腦部而非燒融組織形成傷口，目前此技術應用於癲癇、阿茲海默症、膠質母細胞瘤的人體試驗中。



臨床適應症

1. 腦神經手術中，有傳統的手術刀，及利用通電探針的射頻燒灼術（Radiofrequency Ablation）和使用伽瑪射線的加馬刀（Gamma Knife），以及應用超音波的經顱磁振導航聚焦超音波進行熱消融等許多方式，但臨床機轉大同小異，不外乎利用細胞凋亡、細胞壞死或是直接切除組織讓有問題的細胞無法作用來達到病症的消除或減緩；因此治療的顱內標的或靶點大多通用，例如控制顫抖的首選靶點為視丘腹內側核（Vim）。
2. 目前各國已通過醫療法規核可使用經顱磁振導航聚焦超音波治療之適應症主要為動作障礙類的疾病，如原發性顫抖症、顫抖型帕金森氏症，與帕金森氏症的動作障礙症狀緩解，其它疾病如癲癇、X 染色體性聯遺傳肌張力不全帕金森氏症症候群尚在臨床試驗階段。
3. 部分精神類疾病如強迫症、憂鬱症或是神經痛症狀如三叉神經痛甚至是腦部腫瘤仍在臨床試驗階段。



醫療保險

1. 美國目前有聯邦醫療保險（Medicare）及部分私立保險公司同意為使用經顱磁振導航聚焦超音波手術治療原發性顫抖症的保戶進行給付，如藍十字藍盾協會（Blue Cross and Blue Shield Association） 及聯合健康保險（Unitedhealthcare）。
2. 日本於 2019 年 6 月將此治療術式納入日本國民健康保險。



與海扶刀的異同

經顱磁振導航聚焦超音波與海扶刀同屬高強度聚焦超聲 技術應用中的熱消融，需提升溫度直至組織消融，但經顱磁振導航聚焦超音波有專用的中空半圓形超音波探頭讓頭顱置入，音波為了穿透頭骨必須進行相位校正並且增加振元數量以達到能在顱內進行熱消融的能量並且使用磁共振成像進行解剖導航；而海扶刀一般應用於體部，常用於攝護腺癌、子宮肌瘤 、乳癌 ，或骨肉瘤 ，因為病灶皆不被骨組織覆蓋，音波傳遞過程的衰減在可接受的範圍，故普遍利用超音波影像作為導航。



參考資料



外部連結


* Focused Ultrasound Foundation （頁面存檔備份，存於網際網路檔案館）
磁浮・鐵道館，全稱磁浮列車與鐵道館～夢想與回憶之博物館（日語：リニア・鉄道館〜夢と想い出のミュージアム〜），是由東海旅客鐵道（JR 東海）所設立的鐵路博物館，位於日本愛知縣名古屋市港區的金城埠頭，於 2011 年 3 月 14 日開館。



沿革

JR 東海總公司所在地名古屋市，在 2007 年開始一項文化交流的計劃，計劃中選定名古屋港的金城埠頭一帶 60 公頃的土地做為本計劃的據點。名古屋市邀請 JR 東海參與此計劃，於是 2008 年時 JR 東海宣佈將在此地設立博物館。由於測試研究中的 JR 磁浮是由 JR 東海及 JR 總研所主導，因此該公司決定將磁浮列車列為此博物館的展示重點，以宣傳該公司的先進鐵道技術。


* 2009 年 8 月，本館正式開工。JR 東海於同年 11 月關閉在靜岡縣濱松市設立的佐久間鐵道公園，將該公園所展示的文物遷至此館。

* 2010 年 9 月 16 日，JR 東海公開本館的標誌以及預定開幕日期。

* 2011 年 3 月 1 日，本館完工，進行剪綵儀式。3 月 14 日起對外開放。

* 2012 年 1 月 29 日，入館人次達到 100 萬人次。

* 2013 年 7 月 22 日，入館人次達到 200 萬人次。

* 2015 年 5 月 2 日，入館人次達到 300 萬人次。[1]



展示內容

展示車輛

本館所展示的車輛以 JR 東海及國鐵東海道地區所使用的為主，全部為靜態展示。
目前有室內展示車兩 25 輛，室外展示車輛 4 輛，一部份車輛開放車內展示。
展示狀態為「通常」是常設展展出；「收藏」為特展展出。

曾經展示車輛

模擬器

為控制使用人數及公平性，以下模擬器均以抽籤方式決定體驗者。參觀者可在入場後將門票後的彩票投入票箱參加抽籤。


* 新幹線模擬器

　
: 以 N700 駕駛室實體模型，讓參觀者體驗在東海道新幹線東京至名古屋路段的運轉。


* 在來線模擬器

　
: 以日本國鐵 211 系電車及 JR 東海 313 系電車駕駛室實體模型，讓參觀者體驗在來線虛構路線的運轉。


* 車掌模擬器

　
: 以 JR 東海 313 系電車實體模型，讓參觀者體驗車掌開關車門以及車內廣播。

其他展覽項目


* 日本最大面積的 HO 規動態火車模型展覽。

* 在室外有三輛報廢的東海道 117 系電車提供參觀者作為餐車自由使用。(已撤展)

* 在館內的餐廳，有販售 JR 東海所販售的鐵路便當。



交通工具

公共運輸工具

名古屋臨海高速鐵路西名古屋港線從金城碼頭徒步約 2 分鐘

水上巴士「トリトン線」從金城碼頭徒步（只在週末和節假日運行）

從三重交通・傑伊亞爾東海巴士金城浮頭站站徒步（只在週末和節假日運行）。中部國際機場直通

汽車

伊勢灣沿岸自動車道名港中央高速公路出入口約 5 分鐘

因為磁浮鐵道館沒有停車場，所以要使用名古屋市營金城碼頭等附近的停車場。



參考資料



相關條目


* 鐵道博物館（位於埼玉縣埼玉市大宮區）

* 京都鐵道博物館（原 梅小路蒸氣火車博物館，位於京都下京區）



外部連結


* 磁浮・鐵道館 （頁面存檔備份，存於網際網路檔案館）
磁浮㮾梨站是長沙磁浮快線（長沙中低速磁浮線）的一座車站。2016 年 5 月 6 日投入載客試運營。車站位於長沙縣㮾梨街道黃興大道西側，主體結構兩層，站台與站廳上下分布，站台為雙線側式站台。站前廣場設有停車坪，附近可在黃興大道勞動路口站或㮾梨磁浮公交站接駁公交車。
長沙磁浮快線，又稱長沙中低速磁浮線，是中國湖南省長沙市的一條磁懸浮列車線路，屬於長沙軌道交通的一部分，也是中國第一條具有自主智慧財產權的中低速磁浮交通線路。該工程線路西起長沙南站，東至長沙黃花國際機場，初期建設磁浮高鐵站、磁浮㮾梨站和磁浮機場站 3 座車站，並預留會展中心站和汽車城站 2 座車站，其中磁浮高鐵站可與長沙地鐵 2 號線和 4 號線進行換乘。正線全長約 18.7 公里，全部採用高架鋪設，並設車輛段和綜合基地 1 處。長沙磁浮快線的線路識別顏色採用「長沙軌道交通補充線 1」的顏色（Pantone 708C，#F891A5），為粉色。

工程於 2014 年 5 月 16 日正式開工，於 2015 年下半年建成，於 12 月 26 日開始試運行，並於 2016 年 5 月 6 日投入載客試運營。線路採用磁浮列車 3 輛編組，最大載客量為 363 人，設計最高速度可達 100 公里 / 小時。在試運營中，列車計劃以 60 公里 / 小時的速度前行，最高速度達到 80 公里 / 小時，從長沙南站至長沙黃花國際機場 T2 航站樓全程運行只需 19 分 30 秒。

2020 年 6 月，長沙磁浮東延線接入 T3 航站樓設計總體總包項目發布招標公告。根據招標公告上的內容，長沙磁浮東延線接入 T3 航站樓工程線路全線長約 4.5 公里，其中高架約 0.2 公里，地下線約 4.3 公里。全線共設車站 2 座，均為地下站。項目建設總工期 4 年，預計 2020 年 11 月開工。線路由機場高速、臨空大道路口東引出，至機場大道高架前入地。向東延伸至國際貴賓廳西南側設 T2 站，之後接入 T3 航站樓設 T3 站，與在建 6 號線、規劃 S2 線、10 號線、渝長廈高鐵換乘。



大事記


* 2014 年 5 月 16 日：正式開工。2014 年 6 月 24 日：磁浮瀏陽河特大橋開工。2015 年 2 月 12 日：架設首片軌道梁。2015 年 7 月 30 日：首列磁浮列車下線。2015 年 9 月 26 日：列車抵達長沙開始懸浮調試。2015 年 10 月 30 日：全線軌通。2015 年 12 月 2 日：全線首次試跑。12 月 14 日：全線雙向聯調。12 月 26 日：進入試車。2016 年 5 月 6 日：開始試營運。8 月 10 日：磁浮高鐵站、磁浮機場站增設免費擺渡電瓶車。2016 年 8 月 11 日：新增無障礙旅行服務，各站增設免費輪椅。10 月 19 日：磁浮機場站、磁浮㮾梨站增設高鐵自動售票機。

* 2019 年 3 月 31 日：磁浮快線高鐵站正式啟用城市航站樓。2019 年 6 月 1 日：新增支持瀟湘卡支付乘車，並接入全國交通聯合（China T-union）支付系統。2021 年 7 月 1 日，提速至每小時 140 公里。

* 
* *



站點布局



運營時間

試運營初期運營時段為每日 9:00-18:00。磁浮高鐵站至磁浮機場站間的單程運行時間計劃為 19 分 30 秒，行車為間隔 24 分 30 秒。列車在磁浮高鐵站、磁浮機場站停車時間各為 5 分鐘，在磁浮㮾梨站的停車時間為 40 秒。磁浮高鐵站、磁浮機場站的首班車時間為 9:00，末班車時間為 18:00。磁浮㮾梨站的往機場方向首班車時間為 9:07，末班車為 18:07；往高鐵站方向首班車為 9:11，末班車為 18:11。

自 2016 年 8 月 4 日起，長沙磁浮快線每日運營時段延長至 7:00-21:00, 發車間隔縮短至 15 分 30 秒。磁浮高鐵站、磁浮機場站首班車為 7:00，末班車為 21:00。磁浮㮾梨站的往機場方向首班車時間為 7:07，末班車為 21:07；往高鐵站方向首班車為 7:11，末班車為 21:11。

自 2017 年 4 月 29 日起，長沙磁浮快線的運營時段進一步延長。其中磁浮高鐵站的首班車為 7:00，末班車延長至 22:00；磁浮機場站的首班車為 7:00，末班車延長至 22:30；磁浮㮾梨站的往機場方向首班車時間為 7:07，末班車延長至 22:08；往高鐵站方向首班車為 7:11，末班車為 22:39。發車間隔時間仍維持 15 分 30 秒不變。

自 2017 年 7 月 1 日起，長沙磁浮快線將其行車間隔從原 15 分 30 秒壓縮至 11 分 40 秒，各站首末班車時間維持不變。

自 2018 年 12 月 8 日起，長沙磁浮快線每日 19:00-22:30 高鐵站和機場站發出的列車在㮾梨站不停站通過。

2022 年 5 月 5 日至 6 月 30 日，為配合長沙磁浮快線東延線接入長沙黃花機場 T3 航站樓工程施工，線路臨時停運



票價

全線採用區段計價票制。磁浮高鐵站至磁浮機場站為 20 元 / 人，磁浮㮾梨站至磁浮機場站或磁浮高鐵站均為 10 元 / 人。持殘疾軍人證、傷殘人民警察證可享受 5 折優惠，1.2-1.5 米兒童票和學生票可享受 5 折優惠，持普通儲值車票可享受 9 折優惠，每名成人可免費攜帶一名身高不足 1.2 米的兒童乘車。


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參考
磁浮機場站是長沙磁浮快線（長沙中低速磁浮線）的一座車站。2016 年 5 月 6 日投入載客試運營。車站位於長沙黃花國際機場 T1 與 T2 之間，國際廳西側。



車站結構

車站主體結構兩層，一層為設備、辦公用房，二層為站廳、站台層（位於同一標高），雙線側式站台，其中一側具備故障清客功能，總長為 120m，總寬為 32.2m。車站設有換乘通道和電梯分別通往機場出發層和到達層。車站地面層也設有出入口通往公交站場及停車坪。



車站周邊


* 長沙黃花國際機場

* 長沙地鐵 6 號線黃花機場 T1T2 站
磁浮高鐵站，是長沙磁浮快線始末站，位於長沙南站東北側，2016 年 5 月 6 日隨長沙磁浮快線的開通投入使用。



車站結構

樓層分布

磁浮高鐵站總占地面積 11129 平方米，有地下一層和地上二層共計三層。地下一層有售票機，出入口等服務設施；地上一層為緩衝層，二層為站台層，單線側式站台。

換乘

乘客可在地下一層出站後，至長沙南站乘坐高鐵，亦可在西廣場乘坐長沙地鐵 2 號線。



車站周邊


* 國鐵長沙南站

* 長沙地鐵 2 號線、4 號線長沙火車南站



相鄰車站
磁澗站是一個隴海線上的鐵路車站，位於河南省洛陽市新安縣磁澗鎮，建於 1915 年，目前為四等站，郵政編碼為 471822。目前客運：辦理旅客乘降；不辦理行李、包裹託運；貨運：辦理整車貨物發到。



臨近車站
磁湖，位於湖北省黃石市市區內，屬磁湖水系，相傳湖中有大量磁石而得名。古時有樵夫路過，所背鐵斧竟被吸入湖內。歷史上，磁湖也曾被稱為「張家湖」，「南湖」。磁湖的水域面積約為 10 平方公里，匯水面積為 62.8 平方公里，平均水深為 1.75 米。磁湖風景區青山環抱，湖岸線曲折，總長為 38.5 公里。

磁湖水域面積達八百公頃，湖內碧波萬頃，湖岸線蜿蜒曲折，連綿近 40 公里，周圍山巒起伏，是黃石市一道靚麗的風景。宋代文人蘇東坡與其弟蘇轍曾泛舟磁湖之上，並在鰱魚墩的蘇公石上留下詩句。

主要景區有：鰱魚墩、澄月島、睡美人、杭州路、團城山公園。



參考