圓環坐標系（英語：Toroidal coordinates）是一種三維正交坐標系。設定二維橢圓坐標系包含於 xz - 平面；兩個焦點 $F_{1}$ 與 $F_{2}$ 的直角坐標分別為 $(-a,\ 0,\ 0)$ 與 $(a,\ 0,\ 0)$ 。將雙極坐標系繞著 z - 軸旋轉，則可以得到圓環坐標系。雙極坐標系的兩個焦點，變為一個半徑為 $a$ 的圓圈，包含於圓環坐標系的 xy - 平面。稱這圓圈為焦圓，又稱為參考圓。



數學定義

在三維空間裏，一個點 P 的圓環坐標 $(\sigma ,\ \tau ,\ \phi )$ 最常見的定義是

　
: $x=a\ {\frac {\sinh \tau }{\cosh \tau -\cos \sigma }}\cos \phi $ 、

　
: $y=a\ {\frac {\sinh \tau }{\cosh \tau -\cos \sigma }}\sin \phi $ 、

　
: $z=a\ {\frac {\sin \sigma }{\cosh \tau -\cos \sigma }}$ ；

其中， $(x,\ y,\ z)$ 是直角坐標， $\sigma $ 坐標是 $\angle F_{1}PF_{2}$ 的弧度， $\tau $ 坐標是點 P 離兩個焦點的距離 $d_{1}$ 與 $d_{2}$ 的比例的自然對數：

　
: $\tau =\ln {\frac {d_{1}}{d_{2}}}$ 。

圓環坐標的值域為 $-\pi <\sigma \leq \pi $ ， $\tau \geq 0$ ， $0\leq \phi <2\pi $ 。

坐標曲面

每一個 $\sigma $ - 坐標曲面都是包含了焦圓，而不同心的圓球面。圓球半徑為

　
: $x^{2}+y^{2}+(z-a\cot \sigma )^{2}={\frac {a^{2}}{\sin ^{2}\sigma }}$ 。

正值 $\sigma $ 的圓球面的圓心都在正 z - 軸；而負值 $\sigma $ 的圓球面的圓心則在負 z - 軸。當絕對值 $\left|\sigma \right|$ 增加時，圓球半徑會減小，圓心會靠近原點。當圓心與原點同點時， $\left|\sigma \right|$ 達到最大值 $\pi /2$ 。

每一個 $\tau $ - 坐標曲面都是不相交的環面。每一個環面都包圍著焦圓。環面半徑為

　
: $z^{2}+\left({\sqrt {x^{2}+y^{2}}}-a\coth \tau \right)^{2}={\frac {a^{2}}{\sinh ^{2}\tau }}$ 。

 $\tau =0$ 曲線與 z - 軸同軸。當 $\tau $ 值增加時，圓球面的半徑會減少，圓球心會靠近焦點。

逆變換

 $\tau $ 是 $d_{1}$ 與 $d_{2}$ 的比例的自然對數：

　
: $\tau =\ln {\frac {d_{1}}{d_{2}}}$ 。

圓環坐標 $(\sigma ,\ \tau ,\ \phi )$ 可以用直角坐標 $(x,\ y,\ z)$ 來表達。方位角 $\phi $ 的公式為

　
: $\tan \phi ={\frac {y}{x}}$ 。

點 P 與兩個焦點之間的距離是

　
: $d_{1}^{2}=({\sqrt {x^{2}+y^{2}}}+a)^{2}+z^{2}$ 、

　
: $d_{2}^{2}=({\sqrt {x^{2}+y^{2}}}-a)^{2}+z^{2}$ 。

如圖 3 ， $\angle F_{1}PF_{2}$ 是兩條從點 P 到兩個焦點的線段 ${\overline {F_{1}P}}$ 與 ${\overline {F_{2}P}}$ 的夾角。這夾角的弧度是 $\sigma $ 。用餘弦定理來計算：

　
: $\cos \sigma ={\frac {d_{1}^{2}+d_{2}^{2}-4a^{2}}{2d_{1}d_{2}}}$ 。

標度因子

圓環坐標 $\sigma $ 與 $\tau $ 的標度因子相等：

　
: $h_{\sigma }=h_{\tau }={\frac {a}{\cosh \tau -\cos \sigma }}$ 。

方位角的標度因子為

　
: $h_{\phi }={\frac {a\sinh \tau }{\cosh \tau -\cos \sigma }}$ 。

無窮小體積元素是

　
: $dV={\frac {a^{3}\sinh \tau }{\left(\cosh \tau -\cos \sigma \right)^{3}}}d\sigma d\tau d\phi $ 。

拉普拉斯算子是

　
: $\nabla ^{2}\Phi ={\frac {\left(\cosh \tau -\cos \sigma \right)^{3}}{a^{2}\sinh \tau }}\left[{\frac {\partial }{\partial \sigma }}\left({\frac {\sinh \tau }{\cosh \tau -\cos \sigma }}{\frac {\partial \Phi }{\partial \sigma }}\right)+{\frac {\partial }{\partial \tau }}\left({\frac {\sinh \tau }{\cosh \tau -\cos \sigma }}{\frac {\partial \Phi }{\partial \tau }}\right)+{\frac {1}{\sinh \tau \left(\cosh \tau -\cos \sigma \right)}}{\frac {\partial ^{2}\Phi }{\partial \phi ^{2}}}\right]$ 。

其它微分算子，像 $\nabla \cdot \mathbf {F} $ 、 $\nabla \times \mathbf {F} $ ，都可以用 $(\sigma ,\ \tau ,\ z)$ 坐標表示，只要將標度因子代入在正交坐標系條目內對應的一般公式。



應用

圓環坐標有一個經典的應用，這是在解析像拉普拉斯方程這類的偏微分方程式。在這些方程式裏，圓環坐標允許分離變數法的使用。個典型的例題是，有一個圓環導體，請問其周圍的電位與電場為什麼？應用圓環坐標，我們可以精緻地分析這例題。

由於托卡馬克的圓環形狀，圓環坐標時常用在托卡馬克的核融合理論研究。



參閱


* 國際熱核融合實驗反應爐



參考文獻


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參考目錄


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