在粒子物理學中，K 介子（Kaon，標記為帶正電的 K 介子從前被分開叫做 τ 及 θ，因為直至 1960 年代前 K 一直被視為兩種粒子。見上面的宇稱不守恆）是帶有奇異數這一量子數的四種介子的任一種。在夸克模型中含有一個奇夸克（或其反夸克），及一個上或下夸克的反夸克（或其夸克）。 自從它們在 1947 年被發現之後，K 介子為基礎相互作用的性質提供了大量的資料。在建立粒子物理學標準模型基礎的過程中，它們有著不可或缺的角色，例如強子的夸克模型及夸克混合的理論（後者於 2008 年被諾貝爾物理學獎肯定）。在人類對基礎守恆定律的瞭解中，K 介子也有著傑出的貢獻：CP 破壞（一種造成大家所見的宇宙物質－反物質失衡的現象）的發現在 1980 年被諾貝爾物理學獎肯定，這種現象就是在 K 介子系統被發現的。 基本特性 四種 K 介子分別為： 帶負電的（含有一個奇夸克及一個反上夸克），質量為，平均壽命為。 其反粒子，帶正電的（含有一個上夸克及一個反奇夸克）的質量及壽命必須等同於（由於 CPT 對稱的關係）。兩者質量差為，跟零一致。而壽命差則為。 中性（不帶電荷）的（含有一個下夸克及一個反奇夸克），其質量為。其均方電荷半徑為。 的反粒子為 （含有一個奇夸克及一個反下夸克），兩者質量一致。 從夸克模型分配可輕易看出，K 介子組成兩組同位旋雙重態；也就是說它們屬於 SU 2 基礎表示的 2。奇異數為 1 的一組包括及。而它們的反粒子組成另一組雙重態（奇異數為 1）。 K 介子特性 粒子名稱 粒子符號 反粒子符號 內含夸克 靜止質量 MeVc2 I JPC S C B 平均壽命 s 一般衰變產物 （ 所有衰變的 5） K 介子 C Amsler et al 2008 Particle listings 0 1 0 0 K 介子 C Amsler et al 2008 Particle listings 0 1 0 0 短命 KC Amsler et al 2008 Particle listings 自身 mathrm tfrac dbar s sbar dsqrt 2 0 0 0 長命 KC Amsler et al 2008 Particle listings 自身 mathrm tfrac dbar s sbar dsqrt 2 0 0 0 a 強本徵態。沒有確切的壽命。 b 弱本徵態。構成內沒有小 ε 的 CP 破壞項。 c 及的質量於上表上與無異。然而，已知及的質量有異，差異的大小尺度為。 d 由於中性粒子混合的關係，所以及並非奇異數的本徵態。 衰變 中性 K 介子 儘管及其反粒子經由強相互作用產生，但是它們經由弱相互作用衰變。因此，在誕生後它們較適合被視為兩個有著相當不同壽命的弱本徵態： 長命的 K 介子被稱為（Klong，長命 K），主要衰變成三個 π 介子，其平均壽命為。 短命的 K 介子被稱為（Kshort，短命 K），主要衰變成兩個 π 介子，其平均壽命為。 （見下文的中性 K 介子混合） 雖然其他中性味的介子也有近似的混合情況，但是隻有 K 介子的兩種弱本徵態被視為兩種粒子，因為它們兩者的壽命差異實在很大。 1964 年一實驗發現長命 K 很少會衰變成兩個 π 介子，這正是發現 CP 破壞的關鍵之一（見下文）。 帶電荷 K 介子 的主要衰變模式為： 產物 模式 分支比 輕子 重子 重子 重子 半輕子 奇異數 內量子數 奇異數 的發現，標誌著粒子物理學最令人振奮的時代的開端，即使在五十年後的今天看來，這個時代仍沒有到達終點 總的來說，實驗推動著整個發展，而大發現的到來往往都是出人意表，甚至違反了理論學者所想的預期。 《CP 破壞》，II比吉與三田一郎著，《ISBN 0521443490》 在 1947 年，曼徹斯特大學和發表了兩輻宇宙線引發反應的雲室照片，一輻看起來是一中性粒子衰變成兩個帶電荷的 π 介子，另一輻看起來是一帶荷的粒子衰變成一帶電荷的 π 介子及一些中性的東西。新粒子的質量估算相當粗略，約為質子質量的一半。之後這種 V 粒子 的個案就慢慢地湧現。 加州理工學院取得最早的突破，他們為了得到更佳的宇宙線接收，而把雲室運上了威爾遜山。在 1950 年，他們報告了 30 個帶電荷及 4 個中性的 V 粒子。受這個所啟發，往後幾年的很多觀測都在山頂上進行，而 1953 年之前，所用的詞彙如下：L 介子 指的是 μ 子或 π 介子。K 介子 指的是質量介乎 π 介子及核子間的粒子；而 超子 指的質量比核子大的粒子。 K 介子與超子的衰變非常慢；一般大小尺度為。然而，在 π 介子－質子反應所生產出的這些粒子的衰變則要快得多，時間大小尺度為。這個不協調問題由亞伯拉罕派斯所解決，他設定了一個新的量子數的叫奇異數，在強相互作用下守恆，但在弱相互作用下則不守恆。由於奇夸克及其反粒子一起的 相伴產生，所以出現很大量的奇異粒子。奇異數很快就被指出它不是一個乘法量子數，因為如果是的話，奇異數會允許一些未被當時新的同步加速器所觀測到的反應；布魯克哈芬國家實驗室在 1953 年，勞倫斯伯克利國家實驗室在 1955 年被委託製作同步加速器。 宇稱不守恆 帶電荷的奇介子有兩種衰變模式： 由於兩種衰變的終態具有不同的宇稱，所以科學家們認為兩種初態應該為不同種類的粒子，因此是兩種有區別的粒子。但是，在愈來愈準確的測量下，都沒有發現兩者之間的質量與壽命有甚麼差別，由此顯示它們是同一種粒子。這個問題被稱為 τ－Θ 問題。直到發現弱相互作用的宇稱不守恆才被解決。由於介子透過弱相互作用衰變，宇稱並不需要守恆，因此兩種衰變可能由同一種粒子引起，也就是現在的。 中性介子振蕩中的 CP 破壞 儘管宇稱不守恆，電荷－宇稱對稱在一開始時是被認為是守恆的。要明白 CP 破壞的發現，就必須明白中性 K 介子的混合；這個現象的發生並不需要 CP 破壞，但是就是在這個背景下第一次測量到 CP 破壞。 中性 K 介子混合 由於中性 K 介子帶有奇異數，它們不能互為對方的反粒子。所以一定有兩種不同的 K 介子，兩者奇異數的差為兩個單位。問題是如何得知這兩種介子的存在。而答案用到一種現象叫中性粒子振蕩，在這種現象中兩種介子會透過弱相互作用互相變換，過種中弱相互作用會導致它們衰變成 π 介子（見右圖）。 這些振蕩最早由默裡蓋爾曼與亞伯拉罕派斯共同研究。他們研究過相反奇異數態在 CP 不變下隨時間的演化。用矩陣形式寫法如下 psi t U tpsi 0 rm eiHt begin pmatrix a bend pmatrix qquad H begin pmatrix M Delta Delta Mend pmatrix 其中 ψ 為系統的量子態，由兩個基態（在時間 t0 時為 a 及 b）的波輻共同決定。哈密頓矩陣對角線上的元（M）是守恆奇異數的強相互作用物理所引起的後果。兩個對角線元必須相等，因為在沒有弱相互作用的情況下，粒子與其反粒子的質量相等。不在對角線上的元（Δ），負責混合相反的奇異粒子，它們是由弱相互作用所引起的；CP 對稱要求它們全部都是實數。 矩陣 H 為實數的後果是，這兩種態的機率會永恆地來回振蕩。然而，假若矩陣的任何部份為虛數，就像 CP 對稱所禁止的那樣，那麼整個組合的一部份會隨時間而縮減。縮減的部份可以是一個分量 a 或另一個 b，或是兩者的混合。 混合 把矩陣對角化後可得本徵態。這樣會產生新的本徵向量，我們可以把它叫做 K1，它是兩相反奇異數態的總和，而 K2 則是兩態間的差。K1 及 K2 為 CP 的本徵態，兩者有著相反的本徵量；K1 的 CP 為 1，而 K2 則為 1。由於二 π 介子系統的 CP 也是 1，所以 K1 可以這樣衰變。而 K2 則必須衰變成三個 π 介子。由於 K2 的質量只比三個 π 介子加起來大一點點，所以衰變過程非常緩慢，大概比 K1 衰變成兩個 π 介子慢 600 倍。這兩種不同的衰變模式由利昂萊德曼及其同事於 1956 年觀測到，並確立了中性 K 介子兩個弱本徴態（在弱相互作用下，有著特定衰變壽命的態）的存在。 這兩個弱本徵態被稱為（長命 K）及（短命 K）。在假定 CP 對稱的情況下，K1，K2。 振蕩 一初態為的粒子束，會在傳播時變成自己的反粒子，而反粒子又會變回原來的粒子，如此類推。這就是粒子振蕩。在觀測弱相互作用衰變成輕子時，發現總是衰變成電子，而反粒子則總是衰變成正電子。前文的分析提到純及反粒子的粒子源，與電子與正電子生產率的關係。分析這種半輕子衰變的時間演化，可以發現有振蕩現象，並且能夠得悉及間的質譜分裂。由於這是由弱相互作用引起的，質譜分裂非常小，約為每一態質量的 1015 倍。 再生 一束中性 K 介子在飛行中衰變，因此短命的就此消失，剩下一束純。假設這束粒子被射進物質裡，那麼及其反粒子就會與原子核有著不同的相互作用。與核子產生準彈性散射，而反粒子則有可能產生超子。由於兩個部份與核子有著不同的相互作用，兩粒子間失去了原有的量子同調。 不久之後，羅伯特艾德爾與同事們報告的再生比預期多，就此開啟了歷史的新篇章。 CP 破壞 在核實艾德爾的結果時，布魯克海文國家實驗室的詹姆斯克羅寧與瓦爾菲奇於 1964 年發現衰變成兩個 π 介子（CP1）。根據前文的解釋，要上述衰變成立，就必須假設初態及終態的 CP 值不一樣，因此他們馬上提出了 CP 破壞。其他解釋，例如非線性量子物理及未被觀測到的新粒子，在不久後就被排除，剩下的 CP 破壞就是唯一的可能性。克羅寧與菲奇因這個發現而於 1980 年了榮獲諾貝爾物理學獎。 事實上，儘管及為弱本徵態（因為它們有各自不變的衰變平均壽命，而衰變就是由弱相互作用所引起的），但是它們並不太是 CP 本徵態。取而代之的是，在 ε 很小的情況下（在一個重整化以內）， K2 εK1 而也是相近的情況。因此有些時候 衰變時 CP1，而同樣地 可以有 CP1 的衰變。這就是間接 CP 破壞，由 及其反粒子混合所造成的 CP 破壞。同時有一種直接 CP 破壞，也就是在衰變過程當中的 P 破壞。因為混合與衰變都是由 W 玻色子的同一種相互作用所造成，所以存在兩種 CP 破壞，也是因為這樣才會有 CKM 矩陣所預測的 CP 破壞。 另見 強子、介子、超子及味 奇夸克及夸克模型 宇稱、電荷共軛、時間反轉對稱、CPT 對稱及 CP 破壞 中微子振蕩 註釋及參考來源 註釋 資料來源 參考文獻 The quark model by JJJ Kokkedee Category 介子