在微分幾何中，扭率或稱撓率此一概念是刻畫沿著曲線移動的標架的扭曲或螺旋的方法。例如曲線的撓率，出現在弗萊納公式中，量化了一條曲線變化時關於它的切向量的扭曲程度（更確切的說弗萊納標架關於切向量的旋轉）。在曲面的幾何中，測地撓率 描述了曲面關於曲面上一條曲線的扭曲。相伴的曲率概念度量了沿著曲線的活動標架 沒有扭曲的轉動。 更一般地，在裝備一個仿射聯絡（即切叢的一個聯絡）的微分流形上，撓率與曲率構成了聯絡的兩個基本不變數。在這種意義下，撓率給出了切空間關於一條曲線平行移動怎樣扭曲的內蘊刻畫；而曲率描述了切空間沿著曲線怎樣旋轉。撓率可具體的描述為一個張量，或一個向量值 2 形式。如果 是微分流形上一個聯絡，那麼撓率張量用向量場 X 與 Y 表示定義為： T XY nabla_XYnabla_YX XY 這裡 XY 是向量場的李括號。 撓率在測地線幾何的研究特別重要。給定一個引數化測地線系統，我們一定指定一族仿射聯絡具有這些測地線，但是具有不同的撓率。具有惟一 吸收撓率 的聯絡，將列維 奇維塔聯絡推廣到其他，也許沒有度量的情形（比如芬斯勒幾何）。吸收撓率在 G 結構與嘉當等價方法的研究中也起著重要的作用。撓率透過關聯的射影聯絡在研究測地線非引數族也很有用。在相對論中，這種想法以愛因斯坦 嘉當理論的形式提供了工具。 撓率張量 設 M 是切叢上帶有聯絡 的流形。撓率張量（有時也稱為嘉當（撓率）張量）是一個向量值 2 形式，定義在向量場 X 於 Y 上 T X Y nabla_X Y nabla_Y X XY 這裡 XY 是兩個向量場的李括號。由萊布尼茲法則，對任何光滑函式 f 有 T fXY T XfY fT XY。所以 T 是一個張量，儘管是用非張量的共變導數定義的：它給出了切向量上的一個 2 形式，但共變導數只對向量場有定義。 曲率和比安基恆等式 聯絡 的曲率張量是一個對映 TM TM End TM ，定義在向量場 X Y 與 Z 上 R XY Z nabla_Xnabla_YZ nabla_Ynabla_XZ nabla_XY Z 注意，對位於一點的向量，這個定義與這個向量如何擴張成一個向量場的方式無關（即定義了一個張量，類似於撓率）。 比安基恆等式聯絡了曲率和撓率。See KobayashiNomizu 1996 Volume 1 Proposition III52 將 X Y 與 Z 的迴圈求和記為 mathfrak S，例如 mathfrak Sleft R XY Zright R XY Z R YZ X R ZX Y 那麼下面的公式成立 1 比安基第一恆等式： mathfrak Sleft R XY Zright mathfrak Sleft T T XYZnabla_XTYZright 2 比安基第二恆等式： mathfrak Sleft nabla_XRYZR T XYZright0 撓率張量的分量 撓率張量在切叢的區域性截面的基 e1 en 下可寫成分量 Tc _ab 。令 Xei，Yej，引入交換子係數 γkijek eiej。那麼撓率的分量是 Tk _ij Gammak _ij Gammak _jigammak _ijquad ijk12ldotsn 如果基是和樂的，則李括號變為零，gammak _ij0，從而 Tk _ij2Gammak _ij。特別地（見下），測地線方程確定聯絡的對稱部分，而撓率張量確定反對稱部分。 撓率形式 撓率形式，是撓率的另一種刻畫，適用於 M 的標架叢 FM。這個主叢裝備有一個聯絡形式 ω，一個 gl n 值的 1 形式將豎直向量映到 gl n 中的右作用的生成元，且透過在 gl n 上的伴隨表示等變糾纏於 GL n 在 FM 的切叢上的右作用。標架叢也帶有一個典範 1 形式 θ，取值於 Rn，定義在標架 u FxM（視為一個線性函式 u Rn TxM）為 theta X u1dpi X 這裡 π FM M 是主叢的投影對映。那麼撓率形式是 Theta dtheta omegawedgetheta 等價地， Θ Dθ，這裡 D 是由聯絡確定的外共變導數。 撓率形式是一個取值於 Rn 的（水平）扭曲形式，意味著在 g Gl n 的右作用下等變： R_gTheta g1cdotTheta 這裡 g 透過它在 Rn 上的基本表示作用在左邊。 曲率形式與比安基恆等式 曲率形式是 gl n 值 2 形式 Omega Domega domega omegawedgeomega 這裡，D 同樣表示外共變導數。用曲率形式和撓率形式表示，相應的比安基恆等式為： KobayashiNomizu 1996 Volume 1 III2 DTheta Omegawedgetheta DOmega 0 進一步，我們可以從曲率形式和撓率形式復原曲率和撓率。在 FxM 中的點 u，我們有 KobayashiNomizu 1996 Volume 1 III5 R XY Z uleft 2Omega pi1Xpi1Yrightu1Z T XY uleft 2Theta pi1Xpi1Yright 這裡 u Rn TxM 是確定纖維中標架的函式，且向量透過 π1 的提升與選取無關，因為曲率和撓率形式是水平的（它們在不確定的豎直向量上為 0）。 標架中的曲率形式 撓率形式可用底流形 M 上的聯絡形式，在切叢的一個特殊的標架 e1en 下寫出。聯絡形式表述這些截面的外共變導數 D mathbf e_i sum_j1n mathbf e_jomega_ij 切叢的焊接形式（關於這個標架）是 ei 的對偶基 θi TM，所以 θi ej δij （克羅內克函式） 那麼撓率 2 形式有分量 Thetak dthetak sum_j1nomegak_jwedgethetaj sum_ij T_ijk thetaiwedgethetaj 在最右邊的表示式中， T_ijk thetak nabla_mathbf e_imathbf e_j nabla_mathbf e_jmathbf e_i mathbf e_imathbf e_j 是撓率張量的標架分量，由首先的定義給出。 容易證明 Θi 像張量一個變化：如果另一個標架 tilde mathbf e_i sum_j mathbf e_j g_ij 對某個可逆矩陣值函式 gij，那麼 tilde Thetai g1i_jThetaj 換句話說，Θ 是 12 型張量（一個反變、兩個共變指標）。 做為另一種選擇，焊接形式能用無標架形式刻畫為 M 上的 TM 值 1 形式 θ，在對偶同構 End TM TM TM 下對應於切叢的恆等同態。則撓率 2 形式是 Thetaintext Homwedge2 TM TM 的一個截面，由 Theta Dtheta 給出。這裡 D 是外共變導數（更多細節參見聯絡形式）。 不可約分解 撓率張量可以分解為兩個不可約部分：不含跡的部分與包含跡的部分。用指標記法，T 的跡為 a_i Tk_ik 不含跡的部分為 Bi_jk Ti_jk frac 1n1deltai_ja_kfrac 1n1deltai_ka_j 這裡 δij 是克羅內克函式。 本質上有， Tin operatorname Homleft wedge2 TM TMright T 的跡 tr T，是如下定義的 TM 中一個元素。對固定的任何向量 X TM，T 定義了一個 Hom TM TM 中一個元素 T X，透過 T X Y mapsto T Xwedge Y 那麼 tr TX 定義為這個同態的跡。這就是， operatorname tr TX stackrel text defoperatorname tr T X T 不含跡的部分為 T_0 T frac 1n1iota operatorname tr T 這裡 ι 表示內乘。 作為比安基恆等式的推論，1 形式 tr T 是一個閉 1 形式： d operatorname tr T 0 這裡 d 是外導數。 特徵描述與解釋 這一節中總是假設：M 是微分流形， 是 M 切叢上的共變導數除非另外指明。 仿射進化 假設 xt 是 M 上一條曲線。xt 的仿射定義為 Tx0M 中惟一的曲線 Ct 使得 dot C_t tau_t0dot x_tquad C_0 0 這裡 tau_t0 T_x_t M to T_x_0 M 是與 關聯的平行移動。 特別地，如果 xt 是一個閉環路，則 Ct 是否閉取決於聯絡的撓率。從而撓率解釋為曲線的 development 的螺位錯。這樣，撓率與聯絡的和樂轉移分量聯絡起來。相伴的曲率概念描繪了無窮小線性變換（在黎曼聯絡情形或為旋轉）。 參考標架的扭曲 在經典曲線的微分幾何中，弗萊納公式描述了一個特別的活動標架（弗萊納標架）沿著一條曲線怎樣 扭曲。用物理語言，撓率對應於一個假想的沿著曲線的陀螺的角動量。 帶有（度量）聯絡的流形可類比地解釋。假設一個觀察者沿著這個聯絡下的測地線移動。這個觀察者通常認為自己是在慣性參考系中，因為她沒有經歷過加速度。另外假設觀察者攜帶著一個剛性直測量桿系統（一個座標系）。每根杆都是直線段，一條測地線。假設每根杆沿著軌道都是平行移動，這些杆是沿著軌跡物理的 攜帶 的事實意味著是 李拖曳 或傳播，所以沿著切向量每根杆子的李導數為零。類似於弗萊納標架上的陀螺，它們可能經受力矩（或扭力）。這個力便由撓率衡量。 更準確地，假設觀察者沿著測地線 γt 移動，攜帶著一個測量桿。當觀察者移動時，杆子掃過一個曲面。沿著這個曲面有一個自然座標系 tx，這裡 t 是由觀察者確定的時間引數，x 是沿著測量桿的長度。測量桿須沿著曲線平行移動的條件為 leftnabla_partialpartial taufrac partialpartial xright_x0 0 從而，撓率由 leftTleft frac partialpartial xfrac partialpartial taurightright_x0 leftnabla_frac partialpartial xfrac partialpartial tauright_x0 給出。如果不是零，則杆上標出的這點（點 x 常曲線）的軌跡為螺旋而不是測地線。它們將繞著觀察者旋轉。 這種撓率的解釋在平行引力理論中扮演著重要的角色。平行引力理論，也稱為愛因斯坦 嘉當理論，是相對論的一種替代性表述。 纖維的撓率 在材料科學中，特別是彈性理論，撓率的想法也扮演著重要的角色。其中一個問題 Goriely et al 2006 是藤生長的建模，專注於藤如何能繞著物件纏繞。藤自身模型化為一對相互纏繞的彈性纖維。在其能量極小狀態，藤自然生長成一個螺旋狀。但是藤也有可能伸長以達到廣度（或長度）最大化。在此情形，藤的撓率與這對纖維的撓率有關（或等價地，連結兩條纖維的帶子的曲面撓率），這反映了藤的長度最大化（測地線）佈局與能量最小化佈局之間的差異。 撓率與渦旋 在流體力學中，撓率自然與渦線相關。 測地線與撓率的吸收 假設 γt 是 M 上一條曲線。則 γ 是一條仿射引數化測地線如果 nabla_dot gammatdot gammat 0 對屬於 γ 的定義域中所有時間 t（這裡點表示關於 t 求導，得到了 γt 處切向量 dot gammat）。每條測地線由初始 t0 切向量 dot gamma0 惟一確定。 聯絡的撓率的一個運用涉及到聯絡的測地波浪：粗略地講為所有仿射引數化測地線。 用測地波浪將聯絡分類時，不同撓率不能區分開來： 兩個聯絡 與 具有相同的仿射引數化測地線（即相同的測地波浪），只在撓率有區別。See Spivak 1999 Volume II Addendum 1 to Chapter 6 See also Bishop and Goldberg 1980 section 510 更準確地，如果 X 與 Y 是 p M 的一對切向量，那麼令 Delta XYnabla_Xtilde Ynabla_Xtilde Y 是兩個聯絡的差，用 X 與 Y 從 p 處的任意擴張計算。由萊布尼茲乘積法則，我們看出 Δ 事實上與 X 和 Y 如何擴張無關（所以定義了 M 上一個張量）。設 S 與 A 分別為 Δ 的對稱與交替部分： S XYtfrac12left Delta XYDelta YXright A XYtfrac12left Delta XYDelta YXright 則 A XY tfrac12left T XY TXYright 是撓率張量之差。 與 定義了相同的仿射引數化測地線族當且僅當 S XY 0。 換句話說，兩個聯絡之差的對稱部分決定了它們是否具有相同的引數化測地線，然而差的斜對稱部分由這兩個聯絡的相對撓率決定。另一個推論是 給定任何仿射聯絡 ，存在惟一一個無撓聯絡 具有共同的仿射引數化測地線。 這是黎曼幾何基本定理到（也許無度量）仿射聯絡的一個推廣。選出從屬於一族引數化測地線惟一的聯絡也稱為撓率的吸收，這是嘉當等價方法的一個使用之處。 另見 曲率張量 列維 奇維塔聯絡 曲線的撓率 註釋 參考文獻 N N N N