在熱力學裡，描述理想氣體宏觀物理行為的狀態方程稱為理想氣體狀態方程（ideal gas equation of state）。理想氣體定律表明，理想氣體狀態方程為 p V n R T N k T 亦可寫為 frac pVTC； 其中，p 為理想氣體的壓力，V 為理想氣體的體積，n 為氣體物質的量 通常是莫耳，R 為理想氣體常數，T 為理想氣體的熱力學溫度，k 為波爾茲曼常數，N 表示氣體粒子數，C 為對於一定質量理想氣體的常數。 理想氣體方程以變數多、適用範圍廣而著稱，對於很多種不同狀況，理想氣體狀態方程都可以正確地近似實際氣體的物理行為，包括常溫常壓下的空氣也可以近似地適用。 理想氣體定律是建立於波以耳定律、查理定律、蓋 呂薩克定律等經驗定律。最先由物理學者埃米爾克拉佩龍於 1834 年提出 Facsimile at the Bibliothèque nationale de France pp 15390 。於 1856 年、魯道夫克勞修斯於 1857 年分別獨立地從氣體動理論推匯出理想氣體定律。 應用 一定量處於平衡態的氣體，其狀態與壓力、V 和 T 有關，表達這幾個量之間的關係的方程稱為氣體的狀態方程，不同的氣體有不同的狀態方程。但真實氣體的方程通常十分複雜，而理想氣體的狀態方程具有非常簡單的形式。 在普通狀況，像標準狀況，大多數實際氣體的物理行為近似於理想氣體。在合理容限內，很多種氣體，例如氫氣、氧氣、氮氣、惰性氣體等等，以及有些較重氣體，例如二氧化碳，都可以被視為理想氣體。一般而言，在較高溫度，較低壓強，氣體的物理行為比較像理想氣體。這是因為，對抗分子間作用力的機械功，與粒子的動能相比，變得較不顯著；另外，分子的大小，與分子與分子之間的相隔空間相比，也變得較不顯著。 研究過程 在 17 和 18 世紀，許多科學家對低壓氣體經過不斷地試驗、觀察、歸納總結，透過彙集許多雙變數的實驗定律，推導出了理想氣體定律。 波以耳定律 1662 年，英國化學家波以耳使用 J 型玻璃管進行實驗：用水銀壓縮被密封於玻璃管內的空氣。加入水銀量的不同會使其中空氣所受的壓力也不同。在實驗中，波以耳經過觀察管內空氣的體積隨水銀柱高度不同而發生的變化，記錄瞭如下一組資料： l 與 Δh 的實驗資料 一定量空氣在室溫、大氣壓為 291 inHg 下 一定量空氣在室溫、大氣壓為 291 inHg 下 一定量空氣在室溫、大氣壓為 291 inHg 下 一定量空氣在室溫、大氣壓為 291 inHg 下 一定量空氣在室溫、大氣壓為 291 inHg 下 一定量空氣在室溫、大氣壓為 291 inHg 下 一定量空氣在室溫、大氣壓為 291 inHg 下 l 刻度讀數 40 38 36 34 32 30 Δhin Hg 62 79 102 125 151 180 經過觀察，他認為在管粗細均勻的情況下，管中空氣的體積與空氣柱 l 成正比，而空氣所受壓力為大氣壓與水銀柱壓差 Δh 的和；據此，他認為在恆溫下，一定量的空氣所受的壓力與氣體的體積成反比。 其他兩位科學家，貝蒂和布里茲曼也研究了氫氣的體積和壓力的關係，下面是他們的實驗資料： 氫氣的 pV 乘積 100 100 100 10 10 10 tfrac Vdm3 tfrac patm atm 為標準大氣壓，1atm1013 kPa tfrac Vdm3 tfrac patm tfrac pVdm3cdot atm 2000 1528 3056 2000 1110 2220 1000 3052 3052 1000 2203 2203 0667 4575 3052 0667 3279 2187 0500 6099 3050 0500 4334 2167 0400 7626 3050 0333 6388 2127 多種氣體的試驗均得到了相同的結果，這個結果總結為波以耳定律，即：溫度恆定時，一定量氣體的壓力和它的體積的乘積為恆量。 數學表示式為：pV 恆量（n、T 恆定）或 p_1 V_1 p_2 V_2（n_1n_2、T_1T_2）。 查理定律 查理定律，又稱查理 蓋 呂薩克定律，是蓋 呂薩克在 1802 年發布，但他參考了雅克查理的 1787 年研究，故後來該定律多稱作查理定律。 English translation extract 1787 年，查理研究氧氣、氮氣、氫氣、二氧化碳等氣體及空氣從 0加熱到 100時的膨脹情況，發現在壓力不太大時，任何氣體的膨脹速率是一樣的，而且是攝氏溫度的線性函式。即某一氣體在 100中的體積為 V_100，而在 0時為 V_0，經過實驗，表明任意氣體由 0升高到 100，體積增加 37 J Dalton 1802 Essay II On the force of steam or vapour from water and various other liquids both in vacuum and in air and Essay IV On the expansion of elastic fluids by heat Memoirs of the Literary and Philosophical Society of Manchester vol 5 pt 2 pages 550574 and pages 595602 。數學表示式為： frac V_100V_0V_00366frac 100273 推廣到一般情況，若 t時體積為 V_t，代替 V_100，則有： frac V_tV_0V_0frac t273 或 V_tV_0left 1frac t273right 即：恆壓時，一定量氣體每升高 1，它的體積膨脹了 0時的 frac 1273。 當時查理認為是膨脹 frac 1267，1847 年法國化學家雷諾將其修正為 frac 127315。 給呂薩克定律 1802 年，給呂薩克在試驗中發現，體積不變時，一定量的氣體的壓力和溫度成正比，即溫度每升高（或降低）1，其壓力也隨之增加（或減少）其 0時壓力的 frac 127315。 查理 給呂薩克定律 查理 蓋呂薩克定律是近 1 個世紀後，物理學家克勞修斯和開爾文建立了熱力學第二定律，並提出了熱力學溫標（即絕對溫標）的概念，後來，查理 蓋呂薩克氣體定律被表述為：壓力恆定時，一定量氣體的體積（V）與其溫度（T）成正比。其數學表示式為： frac VTn（n 為恆量） 或 frac V_1T_1frac V_2T_2（n 不變） 綜合 19 世紀中葉，法國科學家克拉珀龍綜合波以耳定律和查理 給呂薩克定律，把描述氣體狀態的 3 個引數：p、V、T 歸於一個方程式，表述為：一定量氣體，體積和壓力的乘積與熱力學溫度成正比。 推導過程如下：設某氣體原始狀態是 p_1、V_1、T_1，最終狀態為 p_2、V_2、T_2； 首先假定溫度 T_1 不變，則 p_1V_1p_2Vprime； 接著假設壓力 p_2 不變，則 frac VprimeT_1frac V_2T_2 或 VprimeV_2frac T_1T_2 將 Vprime 帶入第一步，得 frac p_1V_1T_1frac p_2V_2T_2C 在這個方程中，對於 1 mol 的氣體，恆量為 R，而 n mol 的氣體，恆量為 nR，R 稱為摩爾氣體常數。 推廣 經過 Horstmam 和門捷列夫（門得列夫）等人的支援和提倡，19 世紀末，人們開始普遍地使用現行的理想氣體狀態方程：pVnRT 理想氣體常數 理想氣體常數（或稱摩爾氣體常數、普適氣體常數）的數值隨 p 和 V 的單位不同而異，以下是幾種常見的表述： begin matrix Rfrac pVnT 8314 Pacdot m3cdot mol1cdot K1 00831 barcdot dm3cdot mol1cdot K1 00821 atmcdot Lcdot mol1cdot K1 624 mmHgcdot dm3cdot mol1cdot K1 8314 Jcdot mol1cdot K1 1987 calcdot mol1cdot K1 end matrix 使用到該方程的定律 阿伏伽德羅定律 阿伏伽德羅定律是亞佛加厥假說在 19 世紀末由氣體分子運動論給予理論證明後才成為定律。它被表述為：在相同的溫度與相同的壓力下，相同體積的氣體所含物質的量相同。 透過理想氣體方程很容易匯出這個定律：若有 A、B 兩種氣體，它們的氣體方程分別是 p_AV_An_ART_A 和 p_BV_Bn_BRT_B，當 p_Ap_B T_AT_B V_AV_B 時，顯然 n_An_B。這個定律也是理想氣體方程的一個例證。 氣體分壓定律 氣體分壓定律是 1807 年由道爾頓首先提出的，因此也叫道爾頓分壓定律。這個定律在現代被表述為：在溫度與體積恆定時，混合氣體的總壓力等於組分氣體分壓力之和，各別氣體分壓等於該氣體佔據總氣體體積時表現的壓力。 使用數學方程表示為 p_sumsum p_i 和 p_ip_sumtimesfrac n_isum n_ip_sumtimesfrac V_isum V_i。 道爾頓分壓定律還可以表現為：氣體分壓與總壓比等於該氣體的莫耳數。同樣， 單一組分氣體在同溫同壓下，與混合氣體總體積之比等於莫耳分數之比，繼而等於分壓與總壓之比。 在恆溫、恆體積的條件下， 將 pVnRT 代入 p_sumsum p_i， 可得 p_sumsum p_ifrac sum n_i RTV， 易得 frac p_ip_sumfrac n_isum n_ifrac n_An_sum 或 p_ip_sumtimesfrac n_in_sum。 當溫度與壓力相同的條件下，由於 V_sumsum V_i，代入 pVnRT， 易得 frac n_in_sumfrac n_Asum n_ifrac V_isum V_ifrac V_iV_sum， 代入 frac p_ip_sumfrac n_isum n_ifrac n_An_sum 或 p_ip_sumtimesfrac n_in_sum， 可得 p_ip_sumtimesfrac V_iV_sum 或 V_iV_sumtimesfrac p_ip_sum。 實際氣體中的問題 當理想氣體狀態方程運用於實際氣體時會有所偏差，因為理想氣體的基本假設在實際氣體中並不成立。如實驗測定 1 mol 乙炔在 20、101kPa 時，體積為 241 dm3，pV2420 kPacdot dm3，而同樣在 20時，在 842 kPa 下，體積為 0114 dm3，pv960 kPacdot dm3，它們相差很多，這是因為，它不是理想氣體所致。 一般來說，沸點低的氣體在較高的溫度和較低的壓力時，更接近理想氣體，如氧氣的沸點為 183、氫氣沸點為 253，它們在常溫常壓下莫耳體積與理想值僅相差 01 左右，而二氧化硫的沸點為 10，在常溫常壓下莫耳體積與理想值的相差達到了 24。 壓縮係數 由於實際氣體和理想值之間存在偏差，因此常用壓縮係數 Z 表示實際氣體的實驗值和理想值之間的偏差，計算 Z 的方程為：Zfrac pVnRT。 當氣壓很低時，各種氣體的性質都接近於理想氣體，隨壓力升高，各種氣體偏離理想狀態的情況不同，壓縮係數 Z 便會隨之改變。 Z 受到兩個因素的影響： 實際氣體分子間的吸引力會使其對器壁碰撞而產生的壓力比理想值小，這會使 Z 減小； 實際氣體分子所佔用的空間體積使實測體積一定大於理想狀態，這會使 Z 增大。 這兩個因素有時會互相抵消，使氣體在一定狀態下十分接近於理想氣體，如二氧化碳在 40、52 MPa 時，Z1。 凡德瓦方程式 凡德瓦方程式是荷蘭物理學家約翰內斯范德瓦耳斯根據以上觀點於 1873 年提出的一種實際氣體狀態方程，這個方程通常有兩種形式： 其具體形式為 left p frac av2rightleft vbright kTCross Michael First Order Phase Transitions 其中與理想氣體狀態方程不同的幾個引數為： a 為度量分子間引力的唯象引數 b 為單個分子本身包含的體積 v 為每個分子平均佔有的空間大小（即氣體的體積除以總分子數量） k 為波茲曼常數 而更常用的形式為left p a frac n2V2rightleft Vnbright nRT 其中幾個引數為： V 為總體積 a 為度量分子間引力的引數 aN_A2 a b 為 1 摩爾分子本身包含的體積之和 bN_A b N_A 為亞佛加厥常數。 a 和 b 都是常數，叫做范德瓦耳斯常數，其中 a 用於校正壓力，b 用於修正體積。 在較低的壓力情況下，理想氣體狀態方程是范德瓦耳斯方程的一個良好近似。而隨著氣體壓力的增加，範氏方程和理想氣體方程結果的差別會變得十分明顯。 參見 熱力學 氣體化合體積定律 氣體擴散定律 氣體分子運動論 完全氣體 註釋 參考文獻 具體引用 一般參考 外部連結 理想氣體方程式 電腦實驗 L L L L