செயல் பயன்முறையில் DC உமிழ்ப்பான் மற்றும் சேகரிப்பான் மின்னோட்டங்கள், எபர்ஸ்-மோல் மாதிரிக்கு சிறப்பாக தோராயமாக்கப்படுகின்றன:  
: <math>I_{\text{E}} = I_{\text{ES}} \(e^{\frac{V_{\text{BE}}}{V_{\text{T}}}} - 1\)</math>
:: <math>I_{\text{C}} = \alpha_T I_{\text{ES}} \(e^{\frac{V_{\text{BE}}}{V_{\text{T}}}} - 1\)</math>
அடிவாய் அக மின்னோட்டத்திற்கு பிரதானமாக விரவலே காரணமாக உள்ளது (ஃபிக் விதியைக் காண்க) மற்றும்,
: <math>J_n(\text{base}) = \frac{q D_n n_{bo}}{W} e^{\frac{V_{\text{EB}}}{V_{\text{T}}}}</math>  
இங்கு,
- <math>V_{\text{T}}</math> என்பது <math>kT/q</math> என்ற வெப்ப மின்னழுத்தமாகும் (300 K ≈ அறைவெப்பநிலையில் தோராயமாக 26 mV ஆகும்).
- <math>I_{\text{E}}</math> என்பது உமிழ்ப்பான் மின்னோட்டமாகும்
- <math>I_{\text{C}}</math> என்பது சேகரிப்பான் மின்னோட்டமாகும்
- <math>\alpha_{T}</math> என்பது பொது அடிவாய் முன்னோக்கு குறும் மின்சுற்று மின்னோட்ட ஈட்டமாகும் (0.98 முதல் 0.998 வரை)
- <math>I_{\text{ES}}</math> என்பது அடிவாய்–உமிழ்ப்பான் டயோடின் எதிர் பூரித மின்னோட்டம் ஆகும் (10<sup>−15</sup> முதல் 10<sup>−12 </sup>ஆம்பியர் என்ற அளவில்)
- <math>V_{\text{BE}}</math> என்பது அடிவாய்–உமிழ்ப்பான் மின்னழுத்தம் ஆகும்
- <math>D_n</math> என்பது p-வகை அடிவாயிலுள்ள எலக்ட்ரான்களுக்கான விரவல் மாறிலியாகும்
- *W* என்பது அடிவாய் அகலமாகும்  
<math>\alpha</math> மற்றும் முன்னோக்கு <math>\beta</math> அளவுருக்கள் முன்னர் விவரிக்கப்பட்டுள்ளன. இந்த மாதிரியில் சில நேரங்களில் ஓர் எதிர் <math>\beta</math> சேர்க்கப்படுகிறது.  
கீழே கொடுக்கப்பட்டுள்ள எந்த செயல்படும் பகுதியிலும் உள்ள மூன்று மின்னோட்டங்களையும் விவரிக்க, தோராயமாக்கப்படாத எபர்ஸ்-மோல் சமன்பாடுகள் பயன்படுத்தப்படுகின்றன. இந்த சமன்பாடுகள், ஓர் இருமுனை சந்தி டிரான்சிஸ்டருக்கான டிரான்ஸ்போர்ட் மாதிரியை அடிப்படையாகக் கொண்டவை.  
:<math> i_{\text{C}} = I_{\text{S}}\(e^{\frac{V_{\text{BE}}}{V_{\text{T}}}} - e^{\frac{V_{\text{BC}}}{V_{\text{T}}}}\) - \frac{I_{\text{S}}}{\beta_R}\(e^{\frac{V_{\text{BC}}}{V_{\text{T}}}} - 1\)</math>  
:<math> i_{\text{B}} = \frac{I_{\text{S}}}{\beta_F}\(e^{\frac{V_{\text{BE}}}{V_{\text{T}}}} - 1\) + \frac{I_{\text{S}}}{\beta_R}\(e^{\frac{V_{\text{BC}}}{V_{\text{T}}}} - 1\)</math>  
:<math> i_{\text{E}} = I_{\text{S}}\(e^{\frac{V_{\text{BE}}}{V_{\text{T}}}} - e^{\frac{V_{\text{BC}}}{V_{\text{T}}}}\) + \frac{I_{\text{S}}}{\beta_F}\(e^{\frac{V_{\text{BE}}}{V_{\text{T}}}} - 1\)</math>  
இங்கு,
- <math>i_{\text{C}}</math> என்பது சேகரிப்பான் மின்னோட்டம் ஆகும்
- <math>i_{\text{B}}</math> என்பது அடிவாய் மின்னோட்டம் ஆகும்
- <math>i_{\text{E}}</math> என்பது உமிழ்ப்பான் மின்னோட்டம் ஆகும்
- <math>\beta_F</math> என்பது முன்னோக்கு பொது உமிழ்ப்பான் மின்னோட்ட ஈட்டமாகும் (20 முதல் 500 வரை)
- <math>\beta_R</math> என்பது எதிர் பொது உமிழ்ப்பான் மின்னோட்ட ஈட்டமாகும் (0 முதல் 20 வரை)
- <math>I_{\text{S}}</math> என்பது எதிர் பூரித மின்னோட்டம் (10<sup>−15</sup> முதல் 10<sup>−12</sup> ஆம்பியர் வரை) ஆகும்
- <math>V_{\text{T}}</math> என்பது வெப்ப மின்னழுத்தம் (தோராயமாக 300 K ≈ அறை வெப்பநிலையில் 26 mV) ஆகும்.
- <math>V_{\text{BE}}</math> என்பது அடிவாய்–உமிழ்ப்பான் மின்னழுத்தம் ஆகும்
- <math>V_{\text{BC}}</math> என்பது அடிவாய்–சேகரிப்பான் மின்னழுத்தம் ஆகும்  
##### அடிவாய்-அகல பண்பேற்றம்  
பயன்படுத்தப்பட்ட சேகரிப்பான்–அடிவாய் மின்னழுத்தமானது (<math>V_{\text{BC}}</math>) மாறும் என்பதால், சேகரிப்பான்–அடிவாய் குறைப்புப் பகுதியானது அளவில் மாறுகிறது. சேகரிப்பான்–அடிவாய் மின்னழுத்தம் அதிகரிக்கப்பட்டால், எடுத்துக்காட்டுக்கு, அதனால் சேகரிப்பான்–அடிவாய் சந்தியின் குறுக்கே, மிக அதிக எதிர் மின் சார்பு ஏற்படுகிறது. அதே போல் சேகரிப்பான்–அடிவாய் குறைப்புப் பகுதி அகலத்தை அதிகரித்தால் அடிவாயின் அகலம் குறைகிறது. அடிவாய் அகலத்திலான இந்த மாற்றம் அதைக் கண்டுபிடித்தவரான ஜேம்ஸ் எம். எர்லியின் பெயரால் பெரும்பாலும் "எர்லி விளைவு" என அழைக்கப்படுகிறது.  
அடிவாய் அகலத்தைக் குறுக்கினால் இரு விளைவுகள் உண்டாகின்றன:  
- "சிறிய" அடிவாய் பகுதியில் மீண்டும் சேர்தலுக்கான வாய்ப்பு குறைகிறது.
- அடிவாயின் குறுக்கே மின்சுமை கிரேடியண்ட்டானது அதிகரிக்கப்பட்டு அதன் விளைவாக உமிழ்ப்பான் சந்தி வழியே செலுத்தப்படும் சிறுபான்மை கேரியர்களின் மின்னோட்டம் அதிகரிக்கிறது.  
இரண்டு காரணிகளுமே சேகரிப்பான்–அடிவாய் மின்னழுத்த அதிகரிப்பின் விளைவாக டிரான்சிஸ்டரின் சேகரிப்பான் அல்லது "வெளியீடு" மின்னோட்டத்தை அதிகரிக்கின்றன.  
முன்னோக்கு-செயல் பகுதியில், எர்லி விளைவானது சேகரிப்பான் மின்னோட்டத்தை (<math>i_{\text{C}}</math>) மாற்றியமைத்து முன்னோக்கு பொது உமிழ்ப்பான் மின்னோட்ட ஈட்டமானது (<math>\beta_F</math>) பின்வருமாறு வழங்கப்படுகிறது:  
:<math> i_{\text{C}} = I_{\text{S}} \, e^{\frac{v_{\text{BE}}}{V_{\text{T}}}} \(1 + \frac{V_{\text{CB}}}{V_{\text{A}}}\)</math>  
:<math> \beta_F = \beta_{F0}\(1 + \frac{V_{\text{CB}}}{V_{\text{A}}}\)</math>
::<math> r_{\text{o}} = \frac{V_{\text{A}}}{I_{\text{C}}}</math>  
இதில்,
- <math>V_{\text{CB}}</math> என்பது சேகரிப்பான்–அடிவாய் மின்னழுத்தம் ஆகும்
- <math>V_{\text{A}}</math> என்பது ஆகும் எர்லி மின்னழுத்தம் (15 V முதல் 150 V வரை) ஆகும்
- <math>V_{\text{CB}}</math> = 0 V என இருக்கும் போது <math>\beta_{F0}</math> என்பது பொது-உமிழ்ப்பான் மின்னோட்ட ஈட்டம் ஆகும்
- <math>r_{\text{o}}</math> என்பது வெளியீடு மின்மறுப்பாகும்
- <math>I_{\text{C}}</math> என்பது சேகரிப்பான் மின்னோட்டம் ஆகும்  
##### மின்னோட்டம்–மின்னழுத்தம் சிறப்பியல்புகள்  
BJT இன் இலட்சிய மின்னோட்டம்-மின்னழுத்தம் சிறப்பியல்புகளைத் தருவிக்கும் போது பின்வரும் கருதுகோள்கள் சம்பந்தப்படுகின்றன  
- குறை அளவு செலுத்தல்
- ஒவ்வொரு பகுதியிலும் சீரற்ற சந்திகளுடன் கூடிய சீரான மாசுக்கலப்பு
- ஒரு-பரிமாண மின்னோட்டப் பாய்வு
- மின்சுமை வெளிப் பகுதிகளில் புறக்கணிக்கத்தக்க அளவு மீண்டும் சேர்தல்-உருவாக்கம்
- வெளி மின்சுமை பகுதிகளுக்கு வெளியே புறக்கணிக்கத்தக்க அளவு மின் புலங்கள்.  
கேரியர்களின் செலுத்தலால் தூண்டப்பட்ட சிறுபான்மை விரவல் மின்னோட்டங்களின் சிறப்பியல்புகளைப் பெறுவது முக்கியமாகும்.  
pn-சந்தி டயோடைப் பொறுத்தவரை, விரவல் சமன்பாடு ஒரு முக்கிய தொடர்பாகும்.  
:<math>\frac{d^2 \Delta p_{\text{B}} (x)}{dx^2} = \frac{\Delta p_{\text{B}} (x)}{L_{\text{B}}^2}</math>  
இந்தச் சமன்பாட்டின் ஒரு தீர்வு கீழே கொடுக்கப்பட்டுள்ளது, அதைத் தீர்க்க இரு எல்லை நிபந்தனைகள் பயன்படுத்தப்பட்டு <math>C_1</math> மற்றும் <math>C_2</math> ஆகியவை கண்டறியப்படுகின்றன.  
:<math>\Delta p_{\text{B}} (x) = C_1 e^{x/L_{\text{B}}} + C_2 e^{-x/L_{\text{B}}}</math>  
பின்வரும் சமன்பாடுகள் முறையே உமிழ்ப்பான் மற்றும் சேகரிப்பான் பகுதிக்குப் பொருந்துகின்றன, மேலும் அச்சு ஆயங்களான <math>0</math>, <math>0'</math> மற்றும் <math>0''</math> ஆகியவை முறையே அடிவாய், சேகரிப்பான் மற்றும் உமிழ்ப்பான் ஆகியவற்றுக்குப் பொருந்துகின்றன.  
:<math>\Delta n_{\text{B}} (x*) = A_1 e^{x*/L_{\text{B}}} + A_2 e^{-x''/L_{\text{B}}}</math>  
:<math>\Delta n_{\text{c}} (x') = B_1 e^{x'/L_{\text{B}}} + B_2 e^{-x'/L_{\text{B}}}</math>  
உமிழ்ப்பானுக்கான எல்லை நிபந்தனை கீழே கொடுக்கப்பட்டுள்ளது:  
:<math>\Delta n_{\text{E}} (0'') = n_{\text{E}O} ( \exp (q V_{\text{EB}} / kT) - 1)\;</math>  
உமிழ்ப்பான் மற்றும் சேகரிப்பான் பகுதிகளின் நிபந்தனைகள் <math>x'' \rightarrow 0</math> மற்றும் <math>x' \rightarrow 0</math> என்று ஆவதால் <math>A_1</math> மற்றும் <math>B_1</math> ஆகிய மாறிலிகளின் மதிப்புகள் பூச்சியமாகின்றன.  
:<math>\Delta n_{\text{E}} (x'') \rightarrow 0</math>  
:<math>\Delta n_{\text{c}} (x') \rightarrow 0</math>  
<math>A_1 = B_1 = 0</math> என்பதால், <math>\Delta n_{\text{E}} (0'')</math> மற்றும் <math>\Delta n_{\text{c}} (0')</math> ஆகியவற்றின் மதிப்புகள் முறையே <math>A_2</math> மற்றும் <math>B_2</math> என ஆகின்றன.  
:<math>\Delta n_{\text{E}} (x*) = n_{\text{E}0} (\exp (q V_{\text{EB}} / kT) - 1) \exp(-x*/L_{\text{E}})\;</math>  
:<math>\Delta n_{\text{C}} (x') = n_{\text{C}0} (\exp (q V_{\text{CB}} / kT) - 1) \exp(-x'/L_{\text{C}})\;</math>  
<math>I_{\text{E}n}</math> மற்றும் <math>I_{\text{C}n}</math> ஆகியவற்றின் கோவைகளை மதிப்பிடலாம்.  
:<math>I_{\text{E}n} = - q A D_{\text{E}} \frac{d \Delta_{\text{E}} (x*)}{dx} |_{x*=0''}</math>  
:<math>I_{\text{C}n} = -q A \frac{D_{\text{C}}}{L_{\text{C}}} n_{\text{C}0} ( \exp ( q V_{\text{CB}} / kT) - 1)</math>  
மீண்டும் சேர்தல் நிகழ்வுகள் போதிய அளவு ஏற்படாததால் <math>\Delta p_{\text{B}} (x)</math> இன் இரண்டாவது வழித்தோன்றல் மதிப்பு பூச்சியமாகிறது. இதனால் அதிக துளை அடர்த்திக்கும் <math>x</math> க்கு ஒருபடித் தொடர்பு உள்ளது.  
:<math>\Delta p_{\text{B}} (x) = D_1 x + D_2\;</math>