text: Étude des composantes du spectre β- de 8637Rb Jeanne Laberrigue-Frolow, Michel Lederer
  To cite this version: Jeanne Laberrigue-Frolow, Michel Lederer. Étude des composantes du spectre β- de 8637Rb. J. Phys. Radium, 1955, 16 (4), pp.346-347. 10.1051/jphysrad:01955001604034600. jpa-00235160
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   346
  ÉTUDE DES COMPOSANTES DU SPECTRE 03B2- DE $$8 6 3 7Rb Par Mme Jeanne
  Physique
  LABERRIGUE-FROLOW,
  et Chimie nucléaires,
  et M. Michel
  Collège
  de France
  saturé de H CI ')2 N, d'après Steel [8]. Pour nous assurer de la validité radiochimique, nous avons déterminé les valeurs de RF de plusieurs ions qui pourraient être présents comme impuretés.
  LEDERER,
  Institut du Radium.
  Les études 'publiées sur n ¥ Rb [1], [2], [3], [4], s'accordent pour indiquer dans sa désintégration pl'existence de deux groupes et pour attribuer aux
  3
  Fig.
  a.
  -
  Spectre y Fig.
  obtenu
  d'une 3 b.
  source
  -
  de g q Rb
  Spectre
  avec une source
  de
  non
  purifiée.
  y
  g 7Rb purifiée.
  La figure 4 montre les positions des ions sur un chromatogramme où ceux-ci se propagent parallèuns aux autres sur la même feuille. Les habituelles des sources radioactives telles que le fer, le zinc, etc. sont complètement séparées. 2 à 3 mg de matière ont été ainsi purifiés.
  lement les
  impuretés
  Fig. 1.
  Fig. 2 obtenu
  a:
  -
  Spectre Bde 86Rb
  avec une source
  Fig. obtenu
  2
  b.
  -
  non
  purifiée.
  Spectre B-
  avec une source
  de
  Rb purifiée.
  niveaux du 3 $Sr les spins et les parités portés
  figure
  sur
  la
  i.
  3- conduisant
  niveau excité de 3 g Sr correspondrait alors à une transition (6.J o, oui). Il est intéressant de connaître avec précision la forme de son spectre. La difficulté d'une telle étude provient de la présence dans 11 Rb d'une impureté de 1 11 Cs, très gênante car la section efficace de formation de 1 Cs est 17 26. Io-24 cm2 alors que celle du hRb est cr = 0,524. 1 0-2/ cm 2. De plus le 134CS a une composante B- molle (Emax go keV) très intense et neuf raies y d'énergies allant de 467 à 1400 keV [5] ( fcg 2 et 3). Les études précédentes [1], [6], [7] utilisant du Rb purifié soit par précipitation du Cs, soit par séparation par colonne de résines, étaient faites avec des sources épaisses (source + support de o, 5 à 3 mg/cm2). Il était important d'obtenir des sources minces et pures de "Rb. Nous avons appliqué la méthode de La
  transition
  au
  =
  Fig. fi.
  -
  Position des ions
  sur
  un
  chromatogramme.
  figure 5 reproduit la répartition de l'intensité I, 4 MeV) le long d'une bande du Ey (o, 4 papier filtre et montre l'existence de deux pics très nettement séparés. Les spectres y relevés pour ces deux pics à l'aide d'un spectromètre à scintillations correspondent bien La
  en
  y
  Fig.
  Répartition de l'intensité y ( o, 4 E le long d'une bande du papier filtre. Elle reste nulle ensuite jusqu'au bout de la
  =
  chromatographie
  sur
  papier.
  Le chlorure de Rb, irradié quatre semaines dans le flux de neutrons de la pile P2 de Saclay (activité spécifique, 42 mC/g) a été purifié par chromatographie sur papier, avec comme solvant du phénol
  5.
  -
  Article published online by EDP Sciences and available at http://dx.doi.org/10.1051/jphysrad:01955001604034600
  1,4 MeV) bande. 347 le
  premier au ; Rb ( fig. 3 b ) et le second au 134CS (on peut évaluer à moins de i pour 100 la proportion de l'impureté de Cs présente dans le Cl-Rb utilisé). Il apparaît donc que la séparation Rb-Cs par la méthode de chromatographie sur papier assure une pureté totale sans perte de matière. Le Rb ainsi purifié nous a permis d'étudier le spectre p- et le spectre de coïncidences B-y à l'aide du spectromètre type Slatis-Siegbahn du Laboratoire de Physique et Chimie nucléaires dans les mêmes conditions que dans l'étude du "Rh [9], mais avec une fenêtre de compteur de1 mg/cm2. Les
  sources
  obtenues par sublimation à l'air avaient
  épaisseur o,mgjcm2 et étaient déposées sur du LC 600 d'épaisseur - 20 p.gjcm2. Le spectre B- (fig. 2 b) dont la composante éner1760 + 10 ) keV a la forme caractégique (E.,,, ristique d'une transition ( AJ 2, oui) a été analysé par la méthode de Fermi en appliquant le facteur de correction exact pour la composante énergique du spectre. Cette analyse conduit aux résultats suivants :
  une
  =
  =
  diélectriques sur le pyrrole. Les résultats concernant les solutions diluées ont déjà été donnés [2]. On trouvera ici les résultats relatifs au pyrrole liquide pur, de 16 à 830 C. Les constantes diélectriques ont été mesurées à l'aide d'un pont semblable à celui utilisé par Schupp et Mecke [3], avec deux tubes 6 H 6 redresseurs. Deux condensateurs de précision ont été employés : l'un, le Leybold's Nachfolger « Normal Drehkondensator no 847 », de 1,5 [J.[J.F par grade, avec une précision de lecture de o,05 grade; l'autre, un condensateur Manens 25puuF isolé au quartz, dont on avait supprimé des lames : la capacité de 10 uu.F obtenue permettait une lecture correspondant à 10-3 uu.F. Les mesures ont été faites de deux façons avec la cellule placée dans un récipient rempli de toluène : 10 en employant un condensateur « grossier » seulement ; 20 en mesurant à la température ordinaire, pour la cuve vide et pleine, avec le condensateur « grossier » et, pour les variations de température, avec le condensateur de précision. On a pris la moyenne des mesures à température croissante et décroissante. En faisant un essai semblable avec le benzène, on a trouvé que la capacité de la cellule de mesure était 7,96 -+- o,oi 1J.¡.tF (la constante diélectrique du benzène est celle indiquée par Niini [4D. Les résultats sont rassemblés dans le tableau I. Les thermomètres avaient été contrôlés par le Bureau des Poids et Mesures d'Helsinki et les corrections ont été faites. mesures
  Le spectre de coïncidences [3-y correspondant à la seconde composante à une forme expérimentale très voisine de la forme permise, confirmant les résultats antérieurs obtenus avec des sources plus épaisses. Manuscrit reçu le
  [1] [2] [3] [4] [5]
  II
  février
  1955.
  Rev. HOLLANDER J. M., PERLMAN I. et SEABORG T. Mod. Phys., I953, 25, n° 2, 469. BELLAMY. 2014 Nature, I95I, 168, 556. LYON W. S. et STRAIN J. E. Phys. Rev., I954, 95, n° 6, I500. Phys. Rev., I953, HAMILTON, LEMONICK et PIPKIN. 92, II9I. JOSHI M. C. et THOSAR B. V. Phys. Rev., I954, 96, I022. BACHILOV A. A., ANTONEVA N. M., BLINOV M. V. et Isv. Akad. Naouk. S. S. S. R., DJELEPOV B. S. -
  -
  -
  -
  -
  I954, 18,
  n°
  Les valeurs des densités ont été déterminées avec pycnomètre 2 ml possédant deux capillaires gradués. Les mesures de densité ont été faites jusqu'à 540 C (tableau II). Pour le calcul des moments d'Onsager [5], les valeurs suivantes ont été utilisées : 60° C, o,g348; 7oo C, 0,925; 83° C, 0,912 g.cm-3. Le moment d'Onsager est plus sensible à la constante diélectrique qu'à la densité. un
  1, 43.
  [6] MACQ. 2014 Ann. Soc. Sc., Bruxelles, 67, 30, I7. Phys. Rev., I954, [7] POHM, LEWIS, TALBOY et JENSEN. -
  95, I5I3.
  [8] [9]
  TABLEAU 1.
  STEEL A. E. Nature, I954, 173, 3I5. LABERRIGUE-FROLOW J. - C. R. Acad. Sc., -
  I954, 240, 287.
  TABLEAU II. .
  CONSTANTE
  DIÉLECTRIQUE
  ET ASSOCIATION DU PYRROLE Par P. TUOMIKOSKI, Helsinki
  (Finlande).
  Les recherches infrarouges [1] ont posé le problème du mécanisme de l'association des molécules de pyrrole. Afin de trouver des données indépendantes par
  d'autres
  propriétés physique,
  l'auteur
  a
  abordé des
  La formule
  d'Onsager : 
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