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竹鼻駅
#f33
竹鼻駅(たけはなえき)は、岐阜県羽島市竹鼻町狐穴栄町にある、名古屋鉄道竹鼻線の駅である。駅番号はTH06。第2回「中部の駅百選」選定駅。
本項ではかつて駅に併設されていた竹鼻分庫(たけはなぶんこ)についても記述する。
駅舎に向かって左側には隣接して竹鼻鉄道の本社(木造2階建)があった。名古屋鉄道へ合併後も倉庫などとして建物を利用していたが、1980年頃に老朽化のため取壊し、跡地を月極駐車場に転用している。
1921年(大正10年)6月25日 - 竹鼻鉄道の竹鼻駅として開業。
1929年(昭和4年)2月19日 - 栄町駅に改称。
1943年(昭和18年)3月1日 - 合併により名古屋鉄道の駅となる。
1951年(昭和26年)1月1日 - 竹鼻駅に改称。
1965年(昭和40年)度 - 貨物営業廃止。
1982年(昭和57年)12月11日 - 羽島線開通に伴うダイヤ改正で急行停車駅となる。(2001年(平成13年)のダイヤ改正で急行運転消滅)
2007年(平成19年)
11月20日 - 無人化。
12月14日 - トランパス導入。
2011年(平成23年)2月11日 - ICカード乗車券「manaca」供用開始。
2012年(平成24年)2月29日 - トランパス供用終了。
単式1面1線ホームを持つ地上駅。駅集中管理システム(名鉄岐阜駅管理)導入済の無人駅である。
ホームに隣接してあった旧荷物取扱所を改造し、自転車駐輪場を併設している。以前はこの駐輪場の入口が改札口(駅員が管理)となっていたため、ホームの中へ自転車を持って入る珍しい光景が見られたが、無人駅(駅集中管理)化による工事に伴い、駐輪場の場所はそのままで改札内から切離し、道路側(駅舎外)から駐輪場へ直接入るように変更された。また、同じく無人駅化の工事に伴い駅舎の窓がふさがれ、車椅子対応のスロープが設置されるなど、外観が変化した。
『名鉄120年:近20年のあゆみ』によると2013年度当時の1日平均乗降人員は2,061人であり、この値は名鉄全駅(275駅)中181位、竹鼻線・羽島線(10駅)中5位であった。
『名古屋鉄道百年史』によると1992年度当時の1日平均乗降人員は3,639人であり、この値は岐阜市内線均一運賃区間内各駅(岐阜市内線・田神線・美濃町線徹明町駅 - 琴塚駅間)を除く名鉄全駅(342駅)中122位、竹鼻線・羽島線(16駅)中2位であった。
『岐阜県統計書』『羽島市統計書』各号によると、年間乗車人員、年間乗降人員、一日平均乗降人員の推移は以下の通りである。
斜体の値は千人単位(千人未満四捨五入)
竹鼻鉄道開通当初からホームと反対側に検車庫(栄町車庫→竹鼻分庫)も併設されていた。検車設備は1962年の昇圧後に撤去されたが、その後も暫く側線として車輌の一時留置や軌道改良の資材置場などに使用していた(1980年頃に沿道を拡幅するため用地を羽島市へ売却)。
Rail Tracks map Meitetsu Takehana Station 1957.svg
羽島市役所へは次の羽島市役所前駅が最寄となるが、羽島市(旧・竹ヶ鼻町)の中心街へは最も近く、駅の所在地は昔ながらの街並み(旧市街)の外れとなっている。
八剱神社(竹ヶ鼻城址)
TH 竹鼻線
不破一色駅(TH05) - 竹鼻駅(TH06) - 羽島市役所前駅(TH07)
利尻礼文サロベツ国立公園
利尻礼文サロベツ国立公園(りしりれぶんサロベツこくりつこうえん)は、北海道にある国立公園。
日本国内最北の国立公園であり、利尻島と礼文島の約半分、稚内市から豊富町・幌延町へ続く海岸砂丘林とサロベツ原野が指定されている。公園全体の約7割が原生的な自然状態であり、全域に渡って風が強いため風衝植生になっている。サロベツ原野がラムサール条約に登録されている他、「礼文島桃岩付近一帯の野生植物」「利尻島のチシマザクラ自生地」「稚内海岸砂丘林」「レブンアツモリソウ群生地」が北海道の天然記念物に指定されている。
サロベツ原野は戦後開拓による開発の対象になっていたこともあり、国定公園指定の際には公園区域にはならなかったが、湿原の保護や観光地として注目されるようになり、国立公園指定の際に公園区域に加わった。2005年(平成17年)に上サロベツ自然再生協議会が設立し、自然再生事業に取り組んでいる。
1965年(昭和40年):国定公園指定
1974年(昭和49年):国立公園指定
1989年(平成元年):幌延ビジターセンター開設
2003年(平成15年):第1回点検
2005年(平成17年):サロベツ原野がラムサール条約に登録。
2011年(平成23年):サロベツ湿原センターがオープン。
2014年(平成26年):日本郵便発行の310円普通切手の意匠に採用。
利尻島は円錐形の火山島であり、利尻山は利尻礼文サロベツ国立公園のシンボル的存在になっている。高山植物に富む地域の一つとして山頂部にはリシリヒナゲシやボタンキンバイなどの固有種があり、各所に高山性植物群落によるお花畑を見ることができる。山麓ではトドマツを中心とした針葉樹林帯があるほか、オタトマリ沼周辺ではアカエゾマツや湿原植物がある。礼文島は丘陵性地形の離島であり、レブンキンバイソウやエゾノハクサンイチゲなどのお花畑、レブンアツモリソウに代表する固有種が数多く存在し、礼文島は別名「花の浮島」とも呼ばれている。いずれの島も渡り鳥の中継地になっている。稚内市から幌延町までの約40kmに渡って数列の砂丘が帯状に発達しており、砂丘の間には複数の湖沼がある景観になっている。日本国内唯一といわれているミコアイサの繁殖地があるほか、オジロワシなどの貴重な鳥類を観察することができる。サロベツ原野はサロベツ川流域に形成された泥炭地であり、低平地における日本国内最大の高層湿原になっている。多くの渡り鳥が観察でき、チュウヒやシマアオジなどの繁殖地も存在している。
松本烝治
松本 烝治
松本 烝治(まつもと じょうじ、明治10年(1877年)10月14日 - 昭和29年(1954年)10月8日)は、日本の法学者。専門は商法。東京府士族。学位は法学博士。戦後、憲法草案(松本試案)を作成したことで知られる。松本荘一郎の子。
日本全国に鉄道を敷設することに尽力した松本荘一郎の長男として東京府に生まれる。
1888年(明治21年)に高等師範学校附属小学校(現・筑波大学附属小学校)卒業。1894年に高等師範学校附属中学校(現・筑波大学附属中学校・高等学校)卒業。旧制一高を経て、東京帝国大学卒業後、農商務省参事官を経て帝大に戻り1903年(明治36年)に助教授となる。
その後1906年から09年(明治39–42年)にかけてヨーロッパへ留学し、帰国後の1910年(明治43年)に東京帝大教授となる。
1919年(大正8年)に満鉄理事に就任、副総裁を務めた後、1923年(大正12年)に第2次山本内閣の法制局長官を務めた。1924年(大正13年)1月2日に貴族院勅選議員に勅任される(1946年6月25日まで在任)。また帝国学士院会員に選ばれる。またこの年関西大学学長に就任、1928年(昭和3年)までその職にあった。1934年(昭和9年)に斎藤内閣で商工大臣を務めた。
1945年(昭和20年)に幣原内閣が成立すると、憲法改正担当の国務大臣として入閣、自ら中心となって憲法草案(松本試案)を作成した。しかしこの草案は内容が保守的にすぎるとしてGHQに拒絶されている。1946年(昭和21年)、満鉄監事を理由に公職追放となった。
その後は学究活動の傍ら、米国のローファームのような企業法務専門の法律事務所を日本にも根付かせたいと考えて、日本工業倶楽部ビル内に松本烝治法律事務所を開設、幾つもの会社で顧問弁護士や監査役を務めた。晩年には東京交響楽団設立委員会会長も務めた。
1954年10月8日午前11時頃、東京高等裁判所民事第一号法廷で弁護人として弁論終了後、廊下の椅子で休憩していたところ脳溢血により意識不明となった。駆け付けた医師により裁判所の廊下で手当てを受けたものの、意識が回復しないまま同日午後7時過ぎに死亡した。
死去に際して勲一等旭日大綬章を追贈される。墓所は東京の多磨霊園。影響を与えた弟子に女婿の田中耕太郎、孫弟子に鈴木竹雄などの商法学者がいる。友人の一人に柳田国男がおり、柳田の「故郷70年」によると、1911年に松本の誘いで二人は旅にでて、南方熊楠宅を訪れている。
趣味は自転車と読書。自転車は健康法の一つとして数十年間にわたり乗り続けた。読書の対象はコナン・ドイルや江戸川乱歩などの探偵小説も含まれていた。
父は鉄道庁長官を務めた松本荘一郎。
妻の千(1886年生、香蘭女学校出身)は慶應義塾塾長を務めた小泉信吉の娘で、経済学者・小泉信三の姉にあたる。その妹・勝(1890年生)の夫は三陸汽船社長の横山長次郎長次郎は日本近代製鉄の礎を築いた釜石製鉄所初代所長・横山久太郎の長男で、欧州留学中の烝治のもとを従兄弟の田中長一郎と共に訪れている。。
長女・峰(1904年生)の夫に弟子であり後に最高裁長官などを務めた田中耕太郎。
長男の松本正夫(1910-1998)は文学博士で慶大教授、清泉女子大学副学長、日本哲学会会長。妻の清は川上俊彦の娘。長男ほか、島多代ら娘が4人おり、娘婿に島隆 (鉄道技術者)、富士ゼロックスの小林陽太郎、山下太郎 (山下汽船)、次男・洋二郎(元住友海上火災専務)、三田義正孫・三田正樹(三和国際基金専務理事)。
二女・文(1911年生)の夫に医師で慶應義塾大学医学部教授を務めた三辺謙。謙は小泉信三の親友でもあった慶応義塾大学名誉教授・立教大学総長三辺金蔵の長男。謙の子に三辺夏雄(横浜国立大学名誉教授)。
半径
古典的な幾何学では円や球の半径 (radius複数形は radii(ラテン語式)だが、稀に英語式で radiuses とすることもある) は、その中心から周囲へ渡した任意の線分や、その長さである。
これは「光線」や「輻」を意味するradius に由来し、一点からあらゆる方向へ放射状に延びる線分(あるいは半直線 (ray))を表している。
半径を文字で置くときは radius の頭文字をとった省略形の r とするのが典型的である。この省略形は1569年にピエール・ラムスが初めて使用した。
半径を二倍に延長して直径の大きさ d を得る。つまり、d := 2r \qquad(\implies r = \frac{d}{2}) の関係がある。周長(円周の長さ)C の円の半径は r = \frac{C}{2\pi} で求められる。
正多角形に対しては、単にその半径 (radius) と言った場合には外半径(外接円の半径)の意味である。正多角形の内半径(内接円の半径)は辺心距離と言う。
中心を持たない幾何学的対象の場合には、最小包含半径(「最小包含円」や「最小包含球」の半径)という意味で単に「半径」(radius) ということもある。この場合の「半径」は(直径を通例の如くその図形の任意の二点間の距離の最大値として定義するならば)直径の半分よりも大きくなり得る。
図形の内半径 (inradius) はふつうその図形に含まれる円(または球)の最大半径の意味であるが、日常語として輪っか (ring) や筒 (tube) などの中空物体の内半径 (inner radius) は、その空洞部分の半径の意味で用いる。
グラフ理論においてグラフの半径 (radius) は、グラフの各頂点 u から測ったほかの頂点までの最大距離の u を任意の頂点を亙って動かしたときの最小値と定義される。
様々な図形に対し、半径は矛盾なく定義できて、その図形の他の部分の測度と何らかの関係性を持つ。
面積が A であるような円の半径は r = \sqrt{\frac{A}{\pi} で求まる。
同一直線上にない三点 P1, P2, P3 を通る円の半径は r=\frac{2\sin\theta} \qquad(\theta = \angle P_1P_2P_3) で与えられる。この公式は正弦定理に用いられる。正弦定理
さらに、三点の座標が具体的に (x1, y1), (x2, y2), (x3,y3) と与えられているならば、上式は  r = \frac {\sqrt{[(x_2 - x_1)^2 + (y_2 - y_1)^2] [(x_2 - x_3)^2 + (y_2 - y_3)^2] [(x_3 - x_1)^2 + (y_3 - y_1)^2]} }{ 2| x_1  y_2 + x_2 y_3 + x_3 y_1 - x_1 y_3 - x_2 y_1 - x_3 y_2| } の形になる。
一辺の長さ s の正 n-角形の半径 r は r = R_n s\qquad \Bigl(R_n := \frac{1}{2\sin(\frac{\pi}{n})}\Bigr) で与えられる(小さい n に対する Rn の値を右の表にまとめておく)。
s = 1 のときには、Rn それ自身が対応する正 n-角形の半径を与えている。
d-次元超立方体の一辺の長さが s ならば、その半径は  r = \frac{s}{2}\sqrt{d} を満たす。
特別に固定された一点から放射状に走る半直線という意味での radius は動径と呼ばれ、平面や三次元空間あるいはより一般の空間において、いくつかの座標系の構成成分の一つになる。例えば、動径成分が一定であるような点の軌跡は、円や球面を掃く。
極座標系は、平面上の各点が特別に固定された点からの距離と特別に固定された方向から測った角度によって決定される、二次元の座標系である。(直交座標系における原点に対応する)固定された点はこの座標系の極 (pole) と言い、固定された方向へ極から出る半直線を極線 (polar axis; 極軸), 原線 (primitive axis) または始線 (initial axis) という。極からの距離を動径座標 (radial coordinate) あるいは動径 (radius) などと呼び、極線から測った角を偏角座標 (angular coordinate)、極角 (polar angle) あるいは方位角 (azimuth) などと呼ぶ。
円筒座標系では、基準となる固定された軸とその軸に直交する基準平面が存在する。この座標系の「原点」は基準軸と基準面との交点を言い、三つの座標成分すべてを零としたときの点として指定することができる。
基準面上では原点を極とする極座標系が入っており、その極座標系に関する極線が基準面上にあるから、基準面に直交する基準軸はそれと区別するために、円筒軸 (cylindrical axis) や緯線軸 (longitudinal axis) などと呼ぶが、基準面を水平面と考えるときには縦軸、基準面を垂直面と考えるときには横軸や前後軸のようにも呼び、名称は様々である。
円筒軸からの距離を動径距離 (radial distance) や動径 (radius) と言い、円筒軸回りの偏角座標をしばしば角度位置 (angular position) や方位角 (azimuth) と呼ぶ。考えている点を通り基準面に平行な平面上で、動径と方位角は二次元の極座標系を定めるから、動径成分と方位角成分を併せて「極座標成分」(polar coordinates) と呼ぶ。残る第三の成分は、緯度 (longitudinal position) や軸位置 (axial position.) などと呼ばれ、あるいは基準面を水平面と見たときには高さ (height) や高度 (altitude) などとも呼ぶ。
球面座標系では、動径の大きさは固定された原点からの距離を記述するものになる。この座標系での点の位置は、動径成分以外に、固定された天頂方向 (zenith direction) から動径方向へ測った極角である天頂角 (zenith angle) と、原点を通り天頂方向に直交する基準平面上への動径方向の直交射影と基準平面上の基準方向の成す角である方位角 (azimuth angle) で決まる。
支笏洞爺国立公園
支笏洞爺国立公園(しこつとうやこくりつこうえん)は、北海道にある国立公園。
北海道南西部に位置し、支笏湖と洞爺湖のカルデラを中心として有珠山、昭和新山、樽前山、羊蹄山など多くの火山があり、火山性の湖沼や温泉もあるなど火山群を形成している。北海道内の国立公園の中では最も利用者が多い国立公園となっている。札幌市中心部や新千歳空港からのアクセスが良く、シーニックバイウェイの「札幌シーニックバイウェイ藻岩山麓・定山渓ルート」や「支笏洞爺ニセコルート」になっている。
支笏洞爺国立公園は支笏湖地域、定山渓地域、洞爺湖地域、羊蹄山地域、登別地域の5つに分けることができる。
カルデラ湖の支笏湖を中心とする地域。紋別岳、多峰古峰山(たっぷこっぷやま)、丹鳴岳(になるだけ)などの外輪山に囲まれ、風不死岳、恵庭岳、樽前山の噴火により現在の形となる。支笏湖温泉、支笏湖いとう温泉、丸駒温泉があり、北海道唯一の休暇村がある。
定山渓地域は、溶岩台地の無意根山、空沼岳、札幌岳などによる山岳地形となっている。定山渓温泉や豊平峡温泉があり、豊平峡ダム周辺は紅葉スポットになっている。
カルデラ湖の洞爺湖を中心とする地域。湖中央部には火山活動により形成された中島(トーノシケヌプリなど)があり、自然林が残されて多くの野鳥が生息している。有珠山は活発な活火山であり、これまでの噴火活動によって洞爺湖温泉や昭和新山などが誕生した。周辺の1市3町2村が洞爺湖有珠山ジオパークとして「世界ジオパーク」に認定されている。
独立峰の羊蹄山(蝦夷富士)を中心とする地域。頂上付近では多数の高山植物を確認することができ、「後方羊蹄山の高山植物帯」として国の「天然記念物」に指定されている。山麓は湧水・名水スポットになっている。
俱多楽火山周辺の地域。大湯沼や地獄谷では硫気が噴出して温泉が湧出しており、登別温泉は北海道有数の温泉地になっている。カルデラ湖の倶多楽湖は流出入する川がなく水質がきわめて良い。カルルス温泉にはカルルス温泉サンライバスキー場がある。
1949年(昭和24年):国立公園指定
1979年(昭和54年):再検討(羊蹄山地域)
1980年(昭和55年):支笏湖ビジターセンターオープン
1995年(平成07年):再検討(支笏湖、定山渓、洞爺湖、登別地域)、点検1(羊蹄山地域)。
2003年(平成15年):点検1(洞爺湖地域)。支笏湖ビジターセンターリニューアルオープン
2004年(平成16年):洞爺財田自然体験ハウスオープン
2006年(平成18年):乗り入れ規制拡張
2007年(平成19年):洞爺湖ビジターセンター・火山科学館オープン
2009年(平成21年):洞爺湖有珠山ジオパークが「世界ジオパーク」認定。
2022年(令和4年) :支笏湖地区がゼロカーボンパークに登録。
電気伝導率
電気伝導率(でんきでんどうりつ、electrical conductivity)とは、物質中における電気伝導のしやすさを表す物性量である。導電率(どうでんりつ)や電気伝導度(でんきでんどうど)とも呼ばれる。理学系では「電気伝導率」、工学系では「導電率」と呼ばれる傾向がある。また、『学術用語集』では「電気伝導率」が多く、次いで「電気伝導度」である。
農学分野において肥料濃度の目安として用いられるが、この場合は英語の頭文字をとり、「EC濃度」もしくは単に「EC」と呼ぶことが多い。通常、ギリシア文字のσ(シグマ)で表されるが、電気工学などではκ(カッパ)、あるいはγ(ガンマ)が使用されることもある。
なお、英語のelectrical conductance は電気伝導度と訳されることがあるが、標準的な用語はコンダクタンスである。
電気伝導率は物質ごとに値が異なる物性量である。金属の電気伝導率は非常に大きいが水晶などの絶縁体では電気伝導率は非常に小さい。例えば、金属である銀の電気伝導率は 6.30 であるが、ガラスでは -15 から -11 である。
国際単位系(SI)
ジーメンス毎メートル(S/m)
肥料濃度を表す場合は単位が大きすぎるのでミリジーメンス毎センチメートル(mS/cm)が用いられる。
毎オーム毎メートル(Ω1 m1)
アンペア毎ボルト毎メートル(A V1 m1)
IACS(international annealed copper standard)
電気抵抗(又は電気伝導度)の基準として、国際的に採択された焼鈍標準軟銅(体積抵抗率: 1.7241の導電率を、100%IACSとして規定。
図1のような長さ l、断面積 A の一様な導体の底面間における抵抗 R は、
R=\rho\frac{l}{A}
である。このときの比例係数 ρ を抵抗率あるいは、比抵抗といい(含まれている不純物や温度によって変化する)、その逆数を電気伝導率という。式で表すと電気伝導率 σ は、
\sigma=\frac{1}{\rho}
である。
電気伝導率を用いることでオームの法則を場(位置ベクトル r の関数)の関係式として表現することができる。図2のように r の周りに、側面が E(r) に平行な無限小円柱を考える。このときの抵抗内の点 r の電気伝導 σ(r)、電場の強さを E(r)、電流密度を j(r) とすると場の関係式としてのオームの法則は、
\boldsymbol{j}(\boldsymbol{r})=\sigma(\boldsymbol{r})\boldsymbol{E}(\boldsymbol{r}) …(1)
と表すことができる。式(1)は図2の無限小円柱の底面間の電位差と断面を流れる電流によって導出することができる。無限小円柱の断面積をdA、高さを dl とすると、底面間の電位差 dV は
\mathrm{d}V=E(\boldsymbol{r})\mathrm{d}l …(2)
断面 dA を流れる電流 dI は
\mathrm{d}I=j(\boldsymbol{r})\mathrm{d}A …(3)
である。この円柱の抵抗は(抵抗率は定義より ρ = 1/σ であるから)
R=\frac{1}{\sigma(\boldsymbol{r})}\times\frac{\mathrm{d}l}{\mathrm{d}A} …(4)
である。ここでオームの法則
\mathrm{d}I=\frac{\mathrm{d}V}{R} …(5)
の両辺に式(2)〜(4)を代入すると、
j(\boldsymbol{r})\mathrm{d}A=\frac{E(\boldsymbol{r})\mathrm{d}l}{\frac{\mathrm{d}l}{\sigma(\boldsymbol{r})\mathrm{d}A} …(6)
j(\boldsymbol{r})=\sigma(\boldsymbol{r})E(\boldsymbol{r}) …(7)
と導出できる。向きを含めて表すと式(1)になる。
20 °Cの値(上欄)は日軽金のホームページの抵抗率のデータの逆数をもちいた。
0 °Cのデータ(下欄)はコットレルの「金属学」のデータである。
単位は 6 である。
0 °Cでの値 > 20 °Cでの値 になっていないのは出典が違うことによる。
大雪山国立公園
大雪山国立公園(だいせつざんこくりつこうえん)は、北海道にある国立公園。総面積 (226,764 ha) は日本の国立公園の中で最も広い。
北海道で最も歴史ある国立公園の一つであり、阿寒国立公園、日光国立公園、中部山岳国立公園、阿蘇国立公園(現在の阿蘇くじゅう国立公園)とともに指定された。大雪火山群、十勝岳連峰、石狩岳連峰を有する山岳公園であり、山頂部の標高は2,000メートルほどながら高緯度に位置していることから本州の3,000メートル級の山岳に匹敵する自然環境があり、雪渓や永久凍土の層が存在している。大雪山は1971年(昭和46年)に国の天然記念物に指定され、1977年(昭和52年)に特別天然記念物に指定変更されている。ウスバキチョウやダイセツタカネヒカゲなどの高山蝶やクマゲラ、イヌワシ、シマフクロウなどの鳥類が種として天然記念物に指定されているほか、1951年(昭和26年)に羽衣の滝が北海道の名勝に指定され、然別湖の「ミヤベイワナ」(オショロコマの亜種)が1968年(昭和43年)に北海道の天然記念物に指定されている。
1934年(昭和09年):国立公園指定。
1977年(昭和52年):十勝川源流部の区域解除(原生自然環境保全地域へ変更)。
1995年(平成07年):再検討。
2000年(平成12年):層雲峡ビジターセンターがオープン。
2013年(平成25年):ひがし大雪自然館がオープン。
大雪山国立公園では高山植物が見られ、250種類以上が記録されている。また、290種以上の植物と60種以上のRDB種(高等植物のみ)が指定されている。鳥類は140種類以上が記録されており、その中には日本国内で初めて繁殖が確認されたギンザンマシコや希少種のミユビゲラ、クマゲラ、シマフクロウ、キンメフクロウ、個体数の減少が危惧されているエゾライチョウも含まれている。高山蝶は北海道で5種(ウスバキチョウ、カラフトルリシジミ、アサヒヒョウモン、ダイセツタカネヒカゲ、クモマベニヒカゲ)が分布しているが大雪山にはそのすべてが生息しており、3,000種を越える昆虫が記録されている。動物ではヒグマ、キタキツネ、タヌキ、エゾイタチ、エゾクロテン、エゾオコジョ、エゾユキウサギ、エゾナキウサギ、エゾシマリス、エゾモモンガ、エゾリス、エゾシカ、ネズミ類、トガリネズミ類などが生息している。
旭岳
旭岳(あさひだけ)は、北海道上川郡東川町にある火山である。大雪山連峰の主峰で標高2,291m。北海道最高峰。
標高は従来2,290mとされていたが、2008年(平成20年)、国土地理院により2,291mに改定された。山頂には、一等三角点『瓊多窟』(重点整備点)がある。また、気象庁により大雪山として活火山に指定されている。
大雪山が御鉢平カルデラを形成した約3万年前の活動以降の約1万5千年前から活動を開始し、噴出物の分析から4つの活動期に分けられている。最近3000年間では顕著なマグマ噴火は起こっていない。
約5000年前までに降下スコリアにより現在の山体山頂部を形成。
3000 - 2000年前には、山体崩壊により山頂西側に馬蹄形の地獄谷火口を生じる。山体崩壊に伴う土砂は旭岳温泉にまで達した。
1000年前から水蒸気爆発が頻発。500 - 600年前の活動で姿見池など小火口群を生じる。
1739年以降の約250年前以降に最新の水蒸気噴火。
東川町の旭岳温泉から姿見の池(標高1,600m)まで大雪山旭岳ロープウェイがあり、比較的手頃な登山が楽しめるとあって、多くの登山者が訪れる。姿見の池付近はなだらかで高山植物が広がり、本州では3,000m級の山にしかないような植物を見ることができる。また運がよければシマリスの観察もできる。
しかし高山であり、夏でも天候が急変すると低体温症による死者が出るほどであることから、天候の急変に備えて非常用装備や秋の北アルプス並みの服装が必要とされる。頂上付近は急坂の岩場が続くが、道の目印となる「金庫岩」と似た「ニセ金庫岩」があることもあり道に迷いやすい(近年は道なりにロープを張る事で改善された)。1989年(平成元年)のSOS遭難事件もここで道を間違えたと言われている。
かつてここを北海道道212号旭川大雪山層雲峡線で貫く計画があったが中止となり、2000年(平成12年)に道道は完成部分で2分割され、北海道道1160号旭川旭岳温泉線と北海道道1162号銀泉台線となっている。
ホレーショ
ホレーショ、ホレイショ (Horatio)は英語の人名。発音は【hɘréiʃiòu】であり、片仮名で表記するとホレイシオウに近い。古代ローマの家門の一つ「ホラティウス(Horatius)」に由来する。日本語ではホレイショ、ホレイショー、ホレーショー、ホレイシオ、ホラティオなど様々に表記される。
ホレイショ・アルジャー (1832年 - 1899年) - アメリカ合衆国の小説家。
ホレイショ・アレン (1802年 - 1889年) - アメリカ合衆国の土木技術者。
ホレイショ・ウォルポール (初代ウォルポール男爵) (1678年 - 1757年) - イギリスの貴族、政治家、外交官。
ホレイショ・ウォルポール (1717年 - 1797年) - イギリスの貴族、政治家、小説家。一般にホレス・ウォルポールとして知られる。
ホレイショ・ウォルポール (初代オーフォード伯爵) (1723年 - 1809年) - イギリスの貴族、政治家。
ホレイショ・ウォルポール (第2代オーフォード伯爵) (1752年 - 1822年) - イギリスの貴族、政治家。
ホレイショ・ウォルポール (第3代オーフォード伯爵) (1783年 - 1858年) - イギリスの貴族、政治家。
ホレイショ・ウォルポール (第4代オーフォード伯爵) (1813年 - 1894年) - イギリスの貴族、政治家。
ホレイショ・キング (1811年 - 1897年) - アメリカ合衆国の政治家。
ホレイショ・ゲイツ (1727年頃 - 1806年) - アメリカ独立戦争中の大陸軍将軍。
ホレイショ・シーモア (1810年 - 1886年) - アメリカ合衆国の政治家。
ホレーショー・トローム (1861年 - 1920年) - アルゼンチンのフィギュアスケート選手。
ホレーショ・ネルソン (1758年 - 1805年) - イギリス海軍提督。
ホレィシォ・ネルソン・ジャクソン (1872年 - 1955年) - アメリカ合衆国を自動車で横断した最初の人物。
ホレイショ・パーカー (1863年 - 1919年) - アメリカ合衆国の作曲家。
ホレーショ・バーバー (1875年 - 1964年) - イギリスの航空技術者。
ホレイショ・ハーバート・キッチナー (1850年 - 1916年) - イギリスの陸軍元帥。
ホレイショ・フィッチ (1900年 - 1985年) - アメリカ合衆国の陸上競技選手。
ホラティオ・フレデリック・フィリップス (1845年 - 1924年) - イギリスの航空工学の先駆者。
ホレイショ・ライト (1820年 - 1899年) - アメリカ合衆国の陸軍軍人。
ホレイショ・ルロ (1901年 - 1991年) - アメリカ合衆国の競馬調教師。
ホレーショ - シェイクスピアの戯曲『ハムレット』の登場人物。
ホレーショ - 藤村操の遺書「巌頭之感」で言及されている人名。上記『ハムレット』の登場人物とする説が有力だが、異説もある。
ホレイショ・ケイン - アメリカのテレビドラマ『CSI:マイアミシリーズ』の登場人物。
ホレイショ・ホーンブロワー - セシル・スコット・フォレスターの海洋小説『ホーンブロワーシリーズ』の主人公。
クリ属
クリ属(クリぞく、学名: Castanea)は、ブナ科クリ亜科に含まれる属の一つ。落葉樹。種子は食用にされ、幹は材木(チェストナット材)にされる。
ほとんどの種は樹高20-40 mにもなるが、チンカピン類は小型で灌木状になる。
葉は単葉で、卵型または倒卵形、葉の長さは10-30 cm、幅は4-10 cm。葉の縁には間隔の広い、鋭く尖った鋸歯があり、鋸歯と鋸歯の間は浅く凹んでいる。
花は白っぽい尾状花序を成し、精液の臭いとも評される特有の臭いがある。蜜源植物でもあり、独特の味があり好みが分かれるが、ミネラル分の多い蜂蜜が採れる。
果実は直径5-11 cmでいがに覆われ、1個から7個の種子が入っている。
花崗岩質や結晶片岩質の酸性土壌を好み、石灰岩質などのアルカリ性土壌には生えない。
北半球の温暖で湿潤な地域に広く分布している。
クリ属の樹は硬く耐久性が高く、木材としては比較的高級品の部類に入る。無塗装の状態では楢のやや材質の黒っぽい感じであるが、クリア塗装すると力強い年輪が明瞭に現れるのが特徴である。
耐久性の高さから、かつては風雨にさらされる鉄道の枕木、電柱、同時に薄く引き剥がしやすい特性を生かし、屋根葺き用の薄板に使われた。また、かつては銃床の材料として広く用いられた。
現在では産出量が激減した。日本ではテーブルや無垢フロア材として使用されることが多い。また日本では漢字が「西」と「木」の組み合わせであることから西方浄土になぞらえて位牌などの仏具に使用されることも多い。
フランスではマロングラッセにして食べられたり、あるいはクレーム・ド・マロン(Crème de marrons)もある。マロン・ジャムをパンに塗り毎朝のように食べたり、おやつにそれを食べる家庭もある(赤いチェック柄の蓋の瓶が目印の「ボヌ・ママン(良いお母さん)」ブランドのものが有名で、日本でも販売されている。)
ケーキ屋(パティシエール)にはたいていクリを使ったケーキも置いてある。
モンブランの上に載せるというのも一般的である。
イタリアなどでは、「栗のポレンタ」というデザートもある。
フランスやイギリスでも焼き栗のようなものが街頭で売られていることがある。
中国で料理に使うものとしては次のような例を挙げられる。
栗と鶏肉の炒め煮(鶏肉炆栗子) - 広東料理。
栗と豚足の煮込み(栗子燉猪蹄) - 広東料理。シイタケを加えることもあり、ヤギ肉などに変えることもある。
栗と白菜の揚げ煮(栗子焼白菜) - 河南料理。
ほかにも焼き栗も一般的。中国では「糖炒栗子」、「糖炒板栗」の名で、小石とともに人手で焼いて売られている。日本にも中国の焼き栗がもたらされ広まり、「天津甘栗」が知名度が高い。また韓国では(日本の焼き芋のように)屋台で売られる冬の風物詩である。
縄文時代、採集・狩猟生活を送っていた縄文人(日本列島に住んでいた先住民族たち)にとってはドングリ・クルミなど堅果類が主要な食物資源であったわけであり、クリも食されていたと考えられている。縄文人の円形の集落の周囲には、意図的・計画的にドングリ・クルミ・クリなどが植えられ栽培されていた痕跡が残っている。(果実については果皮が薄いため、考古遺跡の遺物として出土することはまず無いが、クリの木を栽培していれば自然に実がなるわけで、それを食べない理由が無いので、当然食べていたと考えられている。)
戦国期から近世には蒸した栗果を扁平に加工した菓子である勝栗(打栗)が縁起物として重宝され、近世には地方名物として献上品にも用いられた。茹でたり焼いたりするのが一般的な食べ方。南ヨーロッパの森林地帯では、栗の実を乾燥して粉にしたものを小麦粉の代用品にしていた。
日本では、栗を干した後に搗(つ)いて殻と渋皮を除去したカチグリ(搗栗)が利用されていた。カチグリは名前が「勝ち」につながるため武家の縁起物とされた。日本在来種の栗は渋皮が取れにくくカチグリにするための手間がかかるため、近年では渋皮の取れやすい海外産の栗が安価なカチグリの原料とされている。
栗かの子 - 芋餡でなく栗餡を用いる栗金団。長野県小布施町の名物として知られる。
栗きんとん - 岐阜県東濃地方名産の和菓子で、「栗金団」とは異なる。
栗落雁 - 長野県などの郷土菓子。
茶碗蒸し - 北海道、青森県などでは銀杏に代わって栗の甘露煮が具として加えられる。
ちらし寿司 - 愛媛県南予地方で定番の郷土料理。
近年では百均のダイソーで「むき甘栗」(「有機栽培栗100% こだわりのむき甘栗」、中国産のもの)が100円で販売されており、手軽に安く手に入るのでリピート買いするという人も多い。
渋皮はタンニンが含まれており、石鹸などに用いられる(渋皮石鹸)。
慶応
慶応とは、日本の元号の1つである。
元治の後、明治の前。大化以降227番目、243個目の元号である。1865年から1868年までの期間を指す。この時代の天皇は孝明天皇、明治天皇。江戸幕府将軍は徳川家茂、徳川慶喜。
江戸時代最後の元号であり、一世一元の制導入(一世一元の詔発布)以前の最後の元号である。
元治2年4月7日(グレゴリオ暦1865年5月1日): 禁門の変や社会不安などの災異のために改元原則として甲子革令の年から戊辰革運の年までの間には改元は行われず、1865年の干支である乙丑の年に改元が行われた先例は久安(1145年)の1度しかない。にもかかわらず、この年に改元が行われたのは徳川家康の250回忌を祈念してのものとされる。。
慶応4年9月8日(グレゴリオ暦1868年10月23日): 明治に改元。
3月17日、朝廷から京都所司代・松平定敬に対して「乾永・文隆・大暦・万徳・慶応・明定・天政」の7案が伝えられ、定敬は幕府に報告したが、将軍・徳川家茂が朝廷に対して「何以被採用所存無之候」「叡慮之通慶応可然被存候」と述べて改元については孝明天皇の意向に全て従うという意見書を出し、改元当日の御所での儀式を諸藩代表に公開するなど、江戸幕府創設以来幕府が奏上してきた改元制度が終焉したことを示すものとなった。
なお、この改元の勘申を命ぜられた高辻修長から出された案の中に「平成」が含まれていたが最終の7案には残らず、この時には採用されなかった。「平成」が元号として採用されるのは、124年後の1989年1月8日のことである明仁がこの前日(昭和64年1月7日)に日本国憲法・皇室典範の定めるところにより皇位を継承した事に伴い、元号法の規定により「元号を改める政令」が公布・施行された為。。
慶応元年9月 - 兵庫開港要求事件
慶応2年 - 五稜郭完成。
慶応3年 - ええじゃないか起こる。
慶応3年10月14日 - 大政奉還の上奏。
慶応3年12月9日 - 王政復古の大号令。
慶応4年1月 - 戊辰戦争。
慶応4年5月 - 北越戦争。
慶応4年 - 慶應義塾が芝新銭座へ移転し、元号をとって塾名とした。
元年: 泉重千代 - (120歳で死亡した男性で、昭和時代に死亡した江戸時代生まれの最後の人物とされてきたが、1880年〈明治13年〉生まれ説もある)
2年: 若槻禮次郎 - (第2代憲政会総裁、第2代立憲民政党総裁、第25・28代内閣総理大臣)
3年: 夏目漱石 - (小説家、評論家、英文学者)
3年: 平沼騏一郎 - (枢密院議長、第35代内閣総理大臣)
3年: 志村源太郎 - (銀行家、日本勧業銀行総裁)
3年: 鈴木貫太郎 - (枢密院議長、第42代内閣総理大臣)
4年: 宇垣一成 - (陸軍大将)
4年: 岡田啓介 - (海軍大将、第31代内閣総理大臣)
4年: 藪内節庵 - (茶人)
2年: 徳川家茂 - (江戸幕府14代将軍、満20歳)
2年: 四代目市川小團次 - (歌舞伎役者、満54歳)
2年: 孝明天皇 - (第121代天皇、満35歳)
3年: 高杉晋作 - (奇兵隊隊長、満27歳)
3年: 坂本龍馬 - (海援隊隊長、満31歳)
3年: 中岡慎太郎 - (陸援隊隊長、満29歳)
4年: 近藤勇 - (新選組局長、満33歳)
4年: 沖田総司 - (新選組一番組組長)
※は小の月を示す。
高齢者福祉
高齢者福祉(こうれいしゃふくし、Old-age Welfare)とは、社会福祉制度の一分野で、特に高齢者を対象とするサービスのことを指し、老人福祉とも呼ばれる。広義では高齢者の所得保障や医療保障などを含む。
日本では、人口の高齢化が世界に類を見ないスピードで上昇、高齢化率は21%以上の超高齢社会となり、サービス受給者は増加の一途をたどっている。
高齢化はサービスを必要とする人口の増加と、サービスの担い手であり税・保険料負担の大きい若年世代の人口の相対的減少を意味し、増加する一途の費用をどこに求めるかが課題となっている。
2000年度には介護保険制度が発足し、老人介護は公的社会保険によって行うこととなった。
この背景には、核家族化により要介護老人を嫁ひとりが世話をしなければいけない状況や、独居高齢者で介護する親族が近隣にいないなど、家族や親族の介護力が低下し、寝たきり老人発生の一因ともなっていたこと。
介護力の低下と福祉サービスの量の貧困は、自宅で介護できない高齢者を介護目的で医療機関に入院させる社会的入院の原因となり、医療費の増加や高齢者の自立を遠ざける結果となっていたことがある。
高齢者虐待は、21世紀になってようやく対策がとられ始めているが、悪質リフォームなど認知症高齢者への悪徳商法が2005年に大きく社会問題化するようになった。認知症老人の消費者詐欺を予防する対策として、成年後見制度があり、全国的に日常生活自立支援事業(旧名称:地域福祉権利擁護事業)が行われているが、サービスを使いやすくするための工夫や従事者の増員が求められている。
第二次世界大戦後の高齢者福祉は右肩上がりの経済成長のもと、一時期、老年医療の窓口負担を無料としたり、年間5万円の公的年金も存在し「ばらまき福祉」といわれた時代があった。しかし、オイルショックによる経済成長のかげり、予想を遥かに上回る人口の高齢化の進展によって、このようなばらまき福祉は財政上維持できなくなった。こういった状況をふまえて1982年に老人保健法が制定され、医療事業や保険事業を無料から有料に切り替え、老人保健法に該当しない場合のみ老人福祉法による手厚い福祉が受けられるという体制に切り替えた。しかし、人口の高齢化は更に進み、福祉の適用範囲を減らしたにも関わらずまたもや財政上破綻をし、従来老人福祉法、老人保健法の管轄であった介護部門を別の財源で行うことにした。これが介護保険法である。このように高齢者福祉は戦後のばらまき福祉から、徐々に国民が負担する体制へと変化している。こういった歴史的な背景から、高齢者福祉では、まず老人保健法と介護保険法が適用され、やむをえない事由があるときのみ老人福祉法が適用されるという形式となっている。なお、老人保健法廃止後は老人保健法の医療事業は高齢者の医療の確保に関する法律へ、それ以外の保健事業は健康増進法に引き継がれている。
老人デイサービスセンター、老人短期入所施設、養護老人ホーム、特別養護老人ホーム、軽費老人ホーム(ケアハウス)、老人福祉センター、老人介護支援センター
認知症対応型共同生活介護(グループホーム)
主として病院退院後家庭への復帰を目指す中間施設として制度化された。略して「老健」といわれる。
公的年金(国民年金、厚生年金、共済年金)
拡散モンテカルロ法
拡散モンテカルロ法(かくさんモンテカルロほう)または拡散量子モンテカルロ法(かくさんりょうしモンテカルロほう、Diffusion (quantum) Monte Carlo, DMC)は、シュレディンガー方程式を解く際にグリーン関数を使用する量子モンテカルロ法の1つ。DMCは理論的には数値厳密解を得ることが可能なアルゴリズムである。すなわち、所与の許容誤差の下で任意の量子系の正確な基底状態エネルギーを見つけることが理論的には可能である。実際には、ボソンについては系のサイズに対して多項式スケールの計算量が必要とされる一方、フェルミオンについては、DMCは系のサイズに対して指数関数スケールの計算量が必要となる。したがって、原子や分子などの複数のフェルミオンからなる系について大規模DMCシミュレーションを行い厳密解を得ることは現実的には不可能である。ただし、固定ノード近似として知られる巧妙な近似を用いれば、非常に正確な結果を計算できる。
このアルゴリズムの開発動機を見るため、まず1次元ポテンシャル下の粒子のシュレディンガー方程式を考える。
i\frac{\partial \Psi(x,t)}{\partial t}=-\frac{1}{2}\frac{\partial^2 \Psi(x,t)}{\partial x^2} + V(x)\Psi(x,t)
方程式の表記を簡略化するため、下式で定義される演算子を導入する。
H=-\frac{1}{2}\frac{\partial^2 }{\partial x^2} + V(x)
すると、前式は以下のように書ける。
i\frac{\partial\Psi(x,t)}{\partial t}=H\Psi(x,t),
ここで、Hは演算子であり、単純な数値や関数とは異なることに注意が必要である。Eを数値として、HΨ = EΨを満たす、固有関数と呼ばれる特別な関数があり、これらの関数は定常状態と呼ばれる状態を表わしている。 すなわち、任意の点xにおいて、波動関数の振幅が時間経過により変化しない。波動関数全体にかかる位相は測定できないため、系は時間経過により変化しない。
通常、最も関心があるのはエネルギー固有値が最も低い波動関数、すなわち基底状態である。次式はシュレーディンガー方程式と同じエネルギー固有値を持つが、シュレーディンガー方程式の解関数が振動するのに対しこの方程式の関数は収束する。
-\frac{\partial\Psi(x,t)}{\partial t}=(H-E_0)\Psi(x,t)
シュレーディンガー方程式と上式の差は、時間微分の係数が虚数単位ではなく−1であることと、基底状態エネルギーE0だけエネルギーオフセットが追加されている点である。 基底状態エネルギーは実際には方程式を解く前には未知だが、後述するように自己無撞着的に基底状態エネルギーを決定する方法がある。修正された方程式(虚時間シュレディンガー方程式とも呼ばれる) には、いくつかの優れた特性がある。まず、基底状態波動関数の推測が成功すれば、H\Phi_0(x)=E_0\Phi_0(x)により時間導関数はゼロとなる。ここで、基底状態とは一致しないが基底状態と直交もしていない別の波動関数( \Psi )は、次のように固有関数の線形和として書ける。
\Psi=c_0\Phi_0+\sum_{i=1}^\infty c_i\Phi_i
これは線型微分方程式であるから、各要素のふるまいを個別に見ることができる。既に述べたとおり、\Phi_0は定常である。\Phi_1を考えると、\Phi_0が最低エネルギー固有関数であることから、\Phi_1に対応する固有値はE_1 > E_0を満たす。したがって、c_1についての時間微分は負であり、最終的にはゼロに収束するので、基底状態のみが残る。このことから、E_0を決定する方法も考えることができる。時間発展にともなう波動関数の振幅の変化を見守り、増加している場合にはエネルギーオフセットの推定値を減少させ、振幅が減少する場合は、エネルギーオフセット推定値を増加させればよい。
このように、適切にE_0を調整しながら時間発展させると任意のハミルトニアンの基底状態を得ることができる方程式が得られた。しかし、これを解くことは古典力学系を解くよりも依然難しい。なぜなら、単一粒子の一を時間発展させるだけでなく、波動関数全体を時間発展させなければならないからである。古典力学では、幅\tauの時間間隔にわたり力が一定であると仮定すると、x(t+\tau)=x(t)+\tau v(t)+0.5 F(t)\tau^2のようにして運動する粒子の軌跡をシミュレートすることができる。ひるがえって、虚時間シュレディンガー方程式では、グリーン関数と呼ばれる特殊関数を使用した畳み込み積分を使用して、 \Psi(x,t+\tau)=\int G(x,x',\tau) \Psi(x',t) dx' のようにして波動関数を時間発展させる。古典力学の場合と同様、時間間隔は微小にしなければグリーン関数が不正確になってしまう。粒子の数が増えると、すべての粒子のすべての座標を積分する必要があるため、積分の次元も増加してしまう。このような積分は、モンテカルロ積分により評価することができる。
変分モンテカルロ法
計算物理学において、変分モンテカルロ法(へんぶんモンテカルロほう、variational Monte Carlo method, VMC)とは、量子系の基底状態を近似的に求めるための量子モンテカルロ法の一つで、変分法を用いる。
その基本的構成要素はなんらかのパラメータ  a  に依存する一般化波動関数 | \Psi(a) \rangle  である。このパラメータ  a  について系のエネルギーを最小化するような最適値を探索する。
具体的には、ハミルトニアンを  \hat{H} 、多体配座を  X  と書くことにすると、エネルギー期待値は次のように書くことができる。
E(a) = \frac{\langle \Psi(a) | \hat{H} | \Psi(a) \rangle} {\langle \Psi(a) |  \Psi(a) \rangle } = \frac{\displaystyle \int dX ~ |\Psi(X,a)| ^2 \frac{\hat{H}\Psi(X,a)}{\Psi(X,a)} { \displaystyle \int dX ~ |\Psi(X,a)|^2}
ここで、モンテカルロ法により積分を評価する際、 | \Psi(X,a) | ^2 / \int dX ~ | \Psi(X,a) | ^2    を確率分布関数として標本点を選びだせば、エネルギー期待値  E(a)  をいわゆる局所エネルギー E_{\textrm{loc}(X)  = \hat{H}\Psi(X,a) / \Psi(X,a)  の平均値として評価することができる。 E(a)  が所与の変分パラメータ  a  について得られたならば、エネルギーを最小化するよう変分パラメータを最適化することにより、基底状態波動関数の可能な限り最適な表現を得ることができる。VMC は、多次元積分を数値積分により評価するという点以外は他の変分法と全く変りがない。この問題においては、ありうる全ての配座  から構成される多体ヒルベルト空間の次元が典型的には物理系のサイズに対し指数関数的に大きくなるため、モンテカルロ積分が特に重要となる。エネルギー期待値を数値的に評価するための他の手法は、モンテカルロ法をもちいるものよりもずっと小さい系にしか適用できないことが一般的である。この手法の精度は変分状態の選択に大きく依存する。 最も簡単な選択は典型的には平均場形式、すなわち  \Psi  をヒルベルト空間上で因数分解された形で書くことである。この特に単純な形式では、多体効果が無視されているため典型的にはあまり正確ではない。波動関数を分離可能な形で書いた場合に比べた際の精度向上に最も寄与するものの一つは、いわゆる Jastrow 因子の導入である。この場合、波動関数は  \Psi(X) = \exp(\sum{u(r_{ij})}) のように書き下される。ここで、 r_{ij}  は粒子対間の距離、 u(r)  は変分法により決定される関数である。この因子により明示的に粒子・粒子間の相関を考慮することができるが、多体積分は分離不可能となるため、これを効率的に評価できる方法はモンテカルロ法のみとなる。 化学的系においては、30個未満のパラメータで電子相関エネルギーの80%から90%を得ることができる、わずかだけ洗練されたものが存在する。これに比べて、配置間相互作用法を用いて同等の精度を得るためには、考慮する系によるもののおよそ50,000個のパラメータが必要となる。さらに、VMCは通常粒子数の数乗のオーダーでスケールする。波動関数の関数形によるものの、エネルギー期待値の計算は N2–4 程度のオーダーでスケールする。
量子モンテカルロ計算においては、試行関数の質が非常に重要となってくる。そのため、波動関数をできる限り基底状態に近くなるよう最適化することが欠かせない。数値シミュレーションの分野において、関数最適化問題は非常に重要な研究課題である。量子モンテカルロ法では、多次元関数の最小化問題にまつわる通常の困難に加えて、コスト関数(通常はエネルギー)その微分(効率的な最適化のために必要となる)の推定に統計的ノイズが乗るという問題がある。
多体試行関数の最適化には、さまざまなコスト関数とさまざまな戦略が用いられる。量子モンテカルロ最適化においてよく用いられるのはエネルギー、分散、およびそれら二つの線形結合の最適化である。分散最適化法は、波動関数の厳密解の分散が既知である場合に有用である(波動関数の厳密解はハミルトニアンの固有関数であるから、局所エネルギーの分散はゼロである)。したがって、分散最適化は下限があり、正定値で、最低値が既知であるという点で理想的である。しかし、エネルギー最適化のほうが分散最適化よりもより効率的であることを複数の研究者が見い出している。
また、変分モンテカルロ法でも拡散モンテカルロ法でも通常は最低エネルギー状態が興味の対象であって、分散最低状態ではない。さらに、分散最適化は決定的なパラメータの最適化に多数回の反復を要しかつ多数存在する局所最適に囚われてしまう「偽収束」の問題がある。加えて、エネルギー最小化された波動関数は分散最小化された波動関数と比べて、平均的には他の物理量の期待値もより精度良く計算できる。
最適化戦略は3つのカテゴリーに分けられる。1つは相関サンプリングと決定的最適化法に基くものである。このアイデアは第1周期元素については非常に精度のよい結果をもたらすものの、パラメータが波動関数の節に影響する場合は問題が引き起こされ、さらに初期試行関数と現在の試行関数との間の密度比が系の規模に対して指数関数的に増大するという問題がある。2つ目の戦略はコスト関数およびその微分の評価に使うビンを、ノイズが無視できるほど大きくとり、その上で決定的手法を使う方法である。
3つ目のアプローチでは、ノイズ関数を直接扱うために反復的手法を用いる。この種類の手法の最初の例は、確率的勾配近似法 (SGA) である。この手法は構造最適化にも用いられる。近年、確率的再配置 (SR) 法と呼ばれるより進んだ高速なアプローチが提案されている。
量子モンテカルロ法
量子モンテカルロ法(りょうしモンテカルロほう、Quantum Monte Carlo method)は、量子多体問題において様々な形式で表れる多次元積分をモンテカルロ法によって扱う手法である。
量子多体問題について信頼できる解(あるいは正確な近似)を得ることは大きな目的のひとつである。
量子モンテカルロ法には様々な種類があり、複雑な量子系についての多くの計算手法を網羅している。
量子モンテカルロ法によって波動関数に含まれる複雑な多体効果を直接的に取り扱うことが可能になり、多くの場合に平均場近似を超えて多体問題の厳密解を得ることができる。
特にフラストレーション以外のボゾン系の静的物性について数値的厳密解を求める多項式時間のアルゴリズムが存在する。
フェルミオンについては静的物性を計算する優れた近似法や、指数時間の数値的厳密解を求める方法が存在するが、両方を同時に満たす手法は存在しない。