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Zusah der Redaction.
dQ = c,dT
Es möge mir gestattet sein, obigem Auffage einige Bemerkungen hinzuzufügen. Da nämlich derselbe den Charakter einer Controverse nicht nur gegen die Anschauungen von Hrn. Prof. Zeuner bezüglich auf das Verhalten des Wasserdampfes hat, sondern auch theilweise solche physikalische Constante darin angezweifelt werden, welche man bisher als zuverlässige Grundlage für die Anwendung der mechanischen Wärmetheorie auf das Verhalten der Dämpfe betrachtet hat, so ist es nöthig, Stellung in dieser Frage zu nehmen, und möchte ich die meinige hier kurz bezeichnen.
Zunächst kann ich mich mit der Art und Weise, wie der Hr. Verfasser zu seiner empfohlenen Zustandsgleichung (9) des Wasserdampfes gelangt, nicht befreunden. Er bringt zu dem Ende für ein permanentes Gas das Differential der Temperatur auf einen gewissen der vielen Ausdrücke, deren dasselbe fähig ist Gl. (8) und integrirt dann diese Differentialgleichung unter Abstraction von der Vorausseßung, auf Grund welcher sie entwickelt worden war, welche Voraussegung (BT = pv als Zustandsgleichung eines permanenten Gases) nämlich die Constante C des Integrals (9) gleich Null bestimmen, somit diese Gleichung zu einer identischen 00 machen würde. Wenn nun auf solche Art ein für den Wasserdampf nicht unbrauchbares Resultat herauskommt, so erscheint das als ein Zufall, und es bleibt zweifelhaft, ob nicht eine andere Umgestaltung der Gleichung für dt (die auch unbeschadet - der Vorausseßung c, Const. des Verfassfers in mannigfacher Weise möglich ist) ein noch besseres Resultat ergeben hätte.
Rationeller ist es, mit Zeuner nur von solchen Grundlagen auszugehen, deren Bedeutung von vorn herein ersichtlich ist. Dazu tritt der günstige Umstand, daß die eine der Zeuner'schen Voraussetzungen, nach welcher analog dem Verhalten der Gafe bei Zustandsänderungen ohne Wärmezuführung die absolute Temperatur des überhigten Dampfes proportional einer gewissen Potenz seines Druckes sich ändert, neuerdings durch die S. 404 dieses Bandes der Zeitschrift von mir besprochenen Versuche von Hirn und Cazin eine so auffällige Bestätigung erfahren hat, daß man für Wasserdampf diesen Saz jezt nicht nur als Hypothese, sondern als Erfahrungssag der Entwickelung der Zustandsgleichung zu Grunde legen kann.
entsprechend dem zu Grunde liegenden oben erwähnten Erfahrungssage, der, unter a und m Constante verstanden, in die Form gebracht werden kann:
T
dQ= 0: Tap"; =ampTM = m (1)*).
dT dp
P
Sofern nun andere einfache Geseze, die als Grundlagen der Entwickelung dienen könnten, insbesondere die Aenderungsgefeße der specifischen Wärmen c, und c,, noch nicht in dem Maße experimentell constatirt sind, wie Gl. (1) für überhigten Wasserdampf, ist es wünschenswerth, in dieser Beziehung vorläufig alle Wege offen zu halten und zunächst zu versuchen, wie weit man mit der Entwickelung der Zustandsgleichung kommen kann auf Grund der allgemeinen Gleichungen (A) bis (C) und des einzigen Erfahrungssaßes (1). Gl. (C) liefert mit dQ = 0:
m =
AT 8T dv
Cp
n 1
==1, also
n
AT 8T av
m
Aus Gl. (A) und (2) folgt:
8
A
m Dv
(c.87) (0.3)-1-A (c,
Α
(3),
C
m
8T әр unter F(p) eine noch unbekannte Function von p verstanden. Aus Gl. (B) und (2) folgt:
m
dp . .
m
AT — (c, — c.) — — — — p —
m Cp
Cp ст т
m
m
Av + F(p).
1 A ƏT
9T
DP
und die Gleichseßung dieses Ausdruckes von c, mit dem entsprechenden aus Gl. (3) giebt
m? 1 Cp Cv T = pv + F,(p)
m A Cp Cv
m A
A
(C),
F (p)
F,(p)
auch eine bloße Function von p ist. Dieselbe kann man der Forderung gemäß bestimmen, daß Gl. (4) auch bei sehr großer Ueberhigung noch zutreffend sein soll, wobei das Verhalten des Dampfes sich dem eines Gases, und c, sowie c, fich je C n einem constanten Grenzwerthe c resp. c, nähern. Mit ist dann in Gl. (1) bekanntlich zu seßen:
(n - 1)9
m2
n
so daß der Coefficient von T in Gl. (4) übergeht. in:
1 (c,-c)2 C,C
R
und die Zustandsgleichung (4) in:
(c, — c)3
(2).
(4),
*) Die runden d in den Gleichungen (A) bis (C) bezeichnen partielle Ableitungen.
A
Cv
1
m2
m
m A Cp
1 Cp Cr
1 8T 1 m v әр
A
A
T
m2
(5).
Cv
Cp
1
Wären c, und c, als Functionen von p und v resp. von p und T oder von v und T bekannt, so wäre durch Gl. (5) auch T als Function von p und v bestimmt. Sind aber c, und c, nur unvollständig bekannt, so müssen zur Entwickelung der Zustandsgleichung noch die beiden Ausdrücke
8T
8T
von und nach Gl. (2) und (3) zu Hülfe genommen dv 8p werden, nämlich mit F(p) = 0:
ᏭᎢ
1' A
m A
m
9T V (6). dv 8p Durch Substitution der hieraus entnommenen Ausdrücke von und kann Gleichung (5) auch in die Form gebracht
A
Cp werden:
p (2);
m
Cv
T = pv
m
1 OT p dv 1
1
m
T
(7).
V
IT T= p m әр Die specifischen Wärmen c, und c, sind vermuthlich beide variabel. Eine von ihnen muß es wenigstens sein, denn wären beide constant, so hätte Gl. (5) die Form: T = Const., und es hätte dann der Dampf in jedem Zu
pv
P
stande auch alle aus dieser charakteristischen Gleichung für Gase sich ergebenden Eigenschaften mit denselben gemein, was erfahrungsmäßig nicht der Fall ist. Indem nun aber jezt eine Ergänzung des Fundamentalsages (1) durch Annahmen in Betreff c, oder c, nöthig geworden ist, liegt es nahe, dieselben zwar möglichst allgemein, doch so zu wählen, daß dadurch der Faden der Rechnung leicht weiter geführt werden kann. Dies geschieht besonders dadurch, daß man, um Gleis chung (2) oder Gl. (6) integrabel zu machen, c, als unabhängig von v resp. c, als unabhängig von p vorausseßt.
1) Ist c, eine Function nur von p, so folgt aus GI. (2), unter f(p) eine noch näher zu bestimmende Function von p verstanden,
1 A T =
pv+f(p)
m Cp
(8), und daraus, wenn f'(p) die Ableitung von f(p) nach p_bezeichnet,
OT d Әр dp Die Einführung dieser Ausdrücke von T und
Av (2) + f (p)
m
nebft
OT әр dem Ausdrucke von aus Gl. (2) in Gl. (7) liefert: dv
IT
f'
14 pv +f(p) = Apv (2)+(p)-pv
A m Cp
:
m
d
f(p) = 11; A pv [ + (2)
m
1-m A m Cp
Aus Gl. (5) folgt dann:
2
m
Do?
c=1+1=m A pv
T
Cp
m BT
Cp
1 m pv
(10), wodurch in Verbindung mit Gl. (9) die specifische Wärme c, als Function von zweien der Größen p, v, T bestimmt ist.
2) Ist c, eine Function nur von v, so ist jezt eine neue Rechnung, die der vorigen sub 1) ganz entsprechend mit Gl. (6) und (7) statt mit Gl. (2) und (7) auszuführen wäre, überflüssig, weil sich das Resultat mit Rücksicht auf die Form dieser Gleichungen voraussehen läßt. Denn Gl. (7) bleibt ungeändert, wenn
p mit v und m mit
(9).
m Co 1 — m A
durch Bertauschung von
Cvi
ergeben, erhalten aus Gl. (9)
1 m
Cv
1.
Cy T
BT
(12).
Daß nun beide Gleichungen (9) und (11), indem sie sich beide ihrer Form nach an die Zustandsgleichung der Gase anschließen, auch beide durch schickliche Wahl ihrer Constanten in genügende Uebereinstimmung mit den vorhandenen Beobachtungen gebracht werden können, ist leicht begreiflich; ist doch die Abweichung im Verhalten der Dämpfe von dem der Gase selbst im gesättigten oder fast gesättigten Zustande der ersteren immerhin nur eine solche, daß sie den Physikern lange Zeit verborgen bleiben konnte. Die Entscheidung über die relative Vorzüglichkeit der beiden Annahmen c, = Const. und c, Const. muß deshalb vorzugsweise von directeren
(11)
=
Bestimmungen dieser Größen selbst erwartet werden. Dabei ist zu beachten, daß, wenn sich durch weitere Versuche c, als eine veränderliche Größe herausstellen sollte, damit noch nicht bewiesen sein wird, daß c, es in geringerem Grade ist, während, wenn c, auch nur als unabhängig von v nachgewiesen wäre, damit auch schon die Annahme c, Const. dem Obigen zufolge gerechtfertigt sein würde, sofern wenigstens das Gefeß Gl. (1) durch weitere Versuche keine Anfechtung erleidet. Vorläufig gebe ich der Annahme c, Const. den Vorzug, weil ihre Zulässigkeit durch die vorhandenen Versuche wenigstens wahrscheinlich gemacht wird, während wir über die Größe c, oder das Verhältniß für überhißten Wasserdampf noch gar Nichts durch einigermaßen directe Versuche wissen.
Cv
Was aber weiter die verschiedenen Gesichtspunkte Zeuner's und Schmidt's bei der Bestimmung der Constanten B, C, m in Gl. (9) oder (11) betrifft, so hängt die Entscheidung zwischen ihnen theils mit einer Principienfrage, theils mit der Bedürfniß- oder Zweckmäßigkeitsfrage zusammen.
In ersterer Hinsicht ist festzuhalten, daß die Naturwiffenschaft eine Erfahrungswissenschaft ist, daß ihre Geseze durch Combination und Verallgemeinerung aus einzelnen Versuchen und Beobachtungen abstrahirt sind. Dem entsprechend sind zur Bestimmung der Constanten einer neuen physikalischen Formel möglichst directe Versuchsresultate beffer, als die Vergleichung mit anderen empirischen Formeln, besonders wenn sie solchen Wissenschaftsgebieten angehören, welche der betreffenden Frage ferner liegen; und wenn sich zeigt, daß ein solches schon früher aufgestelltes Gefeß mit neuen, sorgfältig angestellten Versuchen nicht harmonirt, so hat man im Allgemeinen mehr Grund, an der Vollkommenheit jenes Gesezes, als an der Zuverlässigkeit dieser Versuche zu zweifeln. Darf dies schon von neueren physikalischen Versuchen in Beziehung auf ältere physikalische Theorieen behauptet werden, so gilt es noch viel mehr in Beziehung auf chemische Theorieen. Die Arbeiten des Chemikers im Laboratorium sind der Natur der Sache gemäß im Allgemeinen erheblicheren Fehlern unterworfen, als die des Physikers in seinem Cabinet, und der Erstere schäßt deshalb mit Recht die mit Hülfe physikalischer Versuche abstrahirten chemischen Theorieen in gewissen Fällen als Correctur für die Mangelhaftigkeit der Analyse zur Bestimmung der Atom- und Molecülgewichte. Umgekehrt aber die Lezteren vermittelst der chemischen Theorie als Correctiv physikalischer Versuche zu benugen, erscheint im Allgemeinen nicht gerechtfertigt, und wenn
Hydraulische Lochmaschinen.
(Schluß von Band X, Seite 707.)
Hydraulische Lochmaschinen und Winden.
(Hierzu Figur 8 und 9, Tafel I, Figur 1 bis 6, Tafel II und Fig. 1 bis 5, Tafel XXII.)
Anschließend an den Adamson'schen Hebebock geben wir nach dem „Scientific American" (1865, Vol. XIII, Nr. 16) noch eine andere Form der hydraulischen Winde, welche, wie Fig. 8 und 9, Taf. I, in einer Skizze zeigen, ebenfalls den
insbesondere Schmidt die chemische Theorie höher stellt, als die Versuchsresultate eines so ausgezeichneten Experimentators, wie Regnault, indem er deffen Bestimmung von c, für Wasserdampf deshalb bezweifelt, weil sie mit der chemischen Theorie nicht harmonirt, so heißt das uns den Boden unter den Füßen wegziehen, auf dem wir stehen und stehen müssen.
Was ferner das Bedürfniß einer möglichst angenäherten Kenntniß der Zustandsgleichung des Wasserdampfes betrifft, so liegt dasselbe gerade für den Theil seines unendlich weiten Zustandsgebietes vor, welcher dem Grenzzustande der Sättigung zunächst liegt, und da man nun einmal bei unserer vorläufig mangelhaften Kenntniß darauf verzichten muß, jene Zustandsgleichung schon jezt für das ganze Zustandsgebiet genau aufzustellen, so ist es zweckmäßiger, dies für den dem Sättigungszustande, als für den dem entgegengesezten Grenzs zustande zunächst liegenden Theil dieses Gebietes möglichst angenähert zu erstreben. Man hat aber Grund zu vermuthen, daß jene chemische Theorie außer sonstigen Vorbehalten nur für den idealen Gaszustand der Körper streng zutreffend ist, und ist sie somit auch aus diesem Grunde weniger zur Bestimmung der in Rede stehenden Constanten geeignet, als Versuche, welche mit überhißtem Wasserdampfe in der Nähe des Sättigungszustandes angestellt wurden.
Hiernach bin ich mit Zeuner der Meinung, daß zur Bestimmung von B in Gl. (9) die Regnault'schen Versuche in Betreff c. den gerechtesten Anspruch auf Berücksichtigung haben, während durch die Wahl der Constanten C und m vor Allem möglichster Anschluß an die Werthe von v zu erzielen ist, welche die mechanische Wärmetheorie für gesättigten Wasserdampf liefert, weil die directen Bestimmungen dieses specifischen Volumens mit besonderen Schwierigkeiten verbunden sind. Ob durch Versuche von solcher Art, wie sie Hirn und Cazin angestellt haben und aus denen ich, ohne die näheren Umstände zu kennen, den ohne Zweifel zu fleinen Werth m = 0,236 gefolgert hatte, zu einer besseren Bestimmung dieser Constanten führen können, als die Zeuner'sche Annahme m = 0,25, möge hier unerörtert bleiben; mein Zweck war nur, in Betreff der Ausführungen von Hrn. Profeffor Schmidt, meinen Standpunkt im Allgemeinen zu motiviren und nebenbei zu zeigen, wie beide vorgeschlagene Zustandsgleichungen des Wasserdampfes auf eine mehr durchsichtige Weise entwickelt werden können, als es meines Erachtens von den Herren Autoren selbst geschehen ist. Mai, 1867.
F. Grashof.
Vortheil eines innerhalb des Hauptförpers liegenden Betriebsapparates bietet, während die Preßpumpe nicht in der Are des Preßkolbens, sondern zur Seite desselben angebracht ist. Diese Winde ist von Blackwood construirt; ihre wesentliche Einrichtung ist folgende:
Durch den Handhebel a wird der Pumpenkolben b bewegt, welcher hier nicht, wie bei der Adamson'schen und
Tangye'schen Preßpumpe das Saugeventil enthält. Der Kolben b ist vielmehr massiv, und unter ihm liegt das Saugeventil c. d ist das Druckventil; der Raum oberhalb desselben communicirt mit dem Preßcylinder e, in welchem sich der Preßkolben f bewegt.
Um den Preßkolben unter Druck niederzulassen, ist hier nicht die sonst gewöhnliche Einrichtung getroffen, daß durch einen von unten auf das Druckventil wirkenden Hebel dasselbe gehoben, durch einen schnellen Anhub des Pumpenkolbens das Saugeventil ebenfalls gehoben, und so das Druckwasser aus e in das Reservoir g zurückgetrieben wird, durch welche Operation nachtheilige Stöße entstehen können. Vielmehr wird in einer, in der Zeichnung nicht anschaulich gemachten, Weise durch Drehen der Schraube h, Fig. 8, ein drittes Ventil allmälig geöffnet, welches den Druckraum über d mit dem Reservoir g in Verbindung sezt, wodurch ein langsames Niedergehen des belasteten Preßkolbens stattfinden kann.
Diese in unserer Quelle nur sfizzenhaft angedeutete Anordnung der Blackwood'schen Winde möchte vor den vorbeschriebenen den Vortheil bieten, daß etwa nothwendig werdende Reparaturen wegen leichterer Zugänglichkeit der beweglichen Theile beffer auszuführen sind. Jedenfalls ist aber die Winde von Adamson in ihrer äußeren Form viel weniger voluminös, als die von Blackwood.
Der in Fig. 1 bis 6, Taf. II*) dargestellte, der „Samml. von Zeichn. f. d. Hütte" (1862, Taf. 11) entnommene, hydraulische Hebebock ist in seiner äußeren compendiösen Form dem Adamson'schen (Fig. 5 bis 8, Taf. XVI, Bd. X) entsprechend, zeigt jedoch einige besondere Abweichungen von lezterem in seiner Construction.
Der Breßcylinder d und hohle Preßkolben cc bestehen auch hier aus Schmiedeeisen; auf den Kolben ist jedoch ein gegossener Windekopf e aufgesezt, welcher zugleich so beschaffen ist, daß der Pumpenhebel in ihm gelagert werden kann und zwar nicht, wie bei Adamson, seitlich, sondern in der Mitte.
Die zur Aufnahme des Pumpenhebels vorgerichtete Hülse f ist mit ihrem Endzapfen in Rothgußlagern drehbar und trägt einen zweiten Zapfen für den Scharnierkopf der Pumpenkolbenstange a. Dieser Scharnierkopf bietet zugleich eine Geradführung der Kolbenstange, und find deshalb die Rothgußlager des Drehzapfens des Hebels f, dem Bogenausschlage entsprechend, etwas verschiebbar, wie dies in den Details am besten aus dem Durchschnitte in Fig. 4 erhellt. Die Kolbenstange a tritt an ihrem oberen Ende vor dem Scharnierkopfe noch durch eine Stopfbüchse, um ein Abschließen des innerhalb des hohlen Preßkolbens und Windekopfes vorhandenen Wasser- resp. Delraumes zu bewirken und somit das Ausfließen der Flüssigkeit bei etwaigem Umfallen des Hebebockes zu verhindern. Das Anfüllen dieses Raumes geschieht durch die mittelst Schraube verschließbare Oeffnung in der oberen Decke des Windekopfes, Fig. 1. Etwas unterhalb derselben bei h (Fig. 1, 2 und 5) befindet sich eine zweite Oeffnung, welche durch einen, mittelst angeschraubten Bandes gehaltenen, Pfropfen verschlossen wird. Die diametrale Deffnung im
*) Da die Zeichnung nicht gerade genau ist, so kann besser auf die eingeschriebenen Maße verwiesen werden.
Windekopfe (Fig. 1) dient zum Einlegen des Stiftes für den Scharnierkopf der Kolbenstange a.
Diese Kolbenstange bildet an ihrem unteren Ende den geliderten Pumpenkolben; der zugehörige Stiefel besteht mit den Ventilgehäufen aus einem Stücke und bildet so den besonders eingeschraubten Boden b des hohlen Preßkolbens. Dieser Boden ist auf seiner unteren Fläche mit Holz ausgelegt. Die Anordnung des Sauge- und Druckventiles ist aus Fig. 1, 3 und 6 ersichtlich; ein drittes Ventil, wie bei Adamson, zum Zurücklaffen des Druckwassers aus dem Preßraume (in d) in den hohlen Preßkolben ist hier nicht vorhanden. Statt dessen dient folgende Einrichtung.
Beim Arbeiten der Pumpe wird der Niedergang des Hebels f durch die in einem seitlichen Ansage des Windekopfes e (Fig. 2 und 3) vorhandene und verstellbare Anschlagschraube begrenzt. Soll nun das Druckwasser aus dem Preßraume wieder zurücktreten, so schraubt man diese Anschlagschraube etwas tiefer: der Hebel f und mit ihm die Kolbenstange a können jezt etwas weiter niedergedrückt werden und zwar so weit, daß durch die Kolbenstange das unmittelbar unterhalb derselben befindliche Druckventil geöffnet wird. Zugleich wird mittelst der auf den Ansaß bei a auf die Stange geschobenen Hülse auch der etwas hervortretende Führungsstiel des Saugeventiles niedergestoßen und dieses ebenfalls geöffnet, so daß das Druckwasser in d durch beide Ventile in den Raum innerhalb cc fließen, und der Preßkolben mit Windekopf schnell niedersinken kann. *)
Endlich seien noch zur vollständigen Beschreibung die beiden, durch einen den Cylinder d umfassenden Ring verbundenen Traghebel g, g zum leichteren Transportiren des ganzen Hebebockes erwähnt.
Fig. 1 bis 3, Taf. XXII, geben eine von den bisher beschriebenen Constructionen wiederum abweichende Anordnung von Tangye, welche den Hebebock auch als Fußwinde benußen läßt (vergl. Fig. 4, Taf. XVI, Bd. X).
Der Preßkolben a bildet hier den feststehenden Theil der Winde, um welchen der Preßcylinder bb beweglich ist. Um eine Drehung des Cylinders um den Kolben zu verhindern, find die Feder c und Nuth angebracht. Indem die Nuth nicht auf ganzer Länge des Kolbens a vorhanden ist, werden ein zu hohes Heben und Abfallen des Preßcylinders bb ver hindert durch Anschlagen der Feder c gegen die obere Begrenzung der Nuth.
Der Windekopf h, welcher hier von Gußeisen und nicht aufgeschraubt, sondern warm aufgesegt und mit Klemmschrauben gehalten ist, enthält die Pumpe, deren Bewegung, wie bei Adamson, mittelst Hebel und Daumen geschieht. Auch ist die Anordnung des Sauge- und Druckventiles hier eine abweichende, in Fig. 3 im größeren Maßstabe erläuterte.
Um nach geschehener Hebung einen schnellen Niedergang des Preßcylinders bb zu bewirken, wird, wie dies bereits S. 710, Bd. X d. 3. beschrieben wurde, der Hebel d auf seinem Vierkant e zurückgeschoben (in Fig. 2 punktirt), so daß sein durch den Knaggen f begrenzter Ausschlag (in Fig. 1
*) In Bezug auf die Zeichnung Fig. 3 ist zu bemerken, daß nicht, wie hier gezeichnet, die Hülfe die Saugeventilöffnung ganz verdecken darf; ferner ist die das Saugeventil stets geschlossen haltende Spiralfeder undeutlich gezeichnet.
Vermischtes.
Bleichverfahren nach C. M. Tessié du Motay.
C. M. Teffié du Motay wendet den activen Sauerstoff, welchen Lösungen von übermangansauren Salzen im Augenblicke ihrer Reduction zu Mangansuperoryd entwickeln, mit überraschen= dem Erfolge zum Bleichen der vegetabilischen Faser an.
Das dem Erfinder und R. Maréchal in Mez für Frankreich, Deutschland und England patentirte Verfahren zerfällt im Wesentlichen in zwei aufeinander folgende, nach Bedürfniß mehrmals zu wiederholende Processe, nämlich:
1) das Bleichen durch Eintauchen in eine verdünnte Lösung des übermangansauren Salzes;
2) das Entfernen des auf die Faser niedergeschlagenen Mangansuperorydhydrats.
Zur Herstellung des ersten Bades, welches am Geeignetsten neutrale übermangansaure Magnesta enthält, wird eine mangansaures Natron enthaltende Schmelze mit Wasser ausgelaugt und mit Lösung von schwefelsaurer Magnesta zerseßt. Der bezügliche Proces stellt sich durch nachstehende Gleichung dar:
3 Na Mn; 3Mg S; nH =
3 Na S; Mg Mn; Ṁn H,; 2 Mg H; (n-4) Ĥ.
In die decantirte klare Lösung wird die mit heißer Sodalösung in üblicher Weise vorbereitete Faser getaucht und darin währent 10 bis 15 Minuten langsam auf und ab bewegt; ste be= deckt sich mit ausgeschiedenem braunem Mangansuperorydhydrat und nimmt den Geruch des activen Sauerstoffes an.
Nach dem Auswaschen folgt die zweite Operation, indem man durch eine wässerige Auflösung von schwefliger Säure oder schwefelsaurer-salpetriger Säure das Mangansuperorydhydrat in Orydulsalz und somit in Lösung überführt.
Nach zwei bis dreimaliger Wiederholung des Verfahrens erscheint die Faser vollständig gebleicht, schneeweiß, seidenglänzend und bedarf nur noch einer sorgfältigen Waschung, am besten unter Benutzung von verdünnter Sodalösung.
Der Unterzeichnete hatte mehrmals Veranlassung, das beschriebene Verfahren im größeren Maßstabe ausführen zu sehen, und gestattet sich, die Aufmerksamkeit der bezüglichen Industriellen mit dem Bemerken darauf zu lenken, daß es in Frankreich bereits Anwendung findet und von Tag zu Tag festeren Boden gewinnt. Saarbrücken, im Mai 1867.
Dr. F. Bothe.
Während hier ebenfalls der Preßkolben fest steht, und der Preßcylinder beweglich ist, liegt die Pumpe außerhalb. Der Hauptträger A dieser Winde ist von Gußeisen. Ift der äußere Cylinder E durch das Druckwaffer gehöben, so kann von außen durch die mit Gewinde versehene Ventilstange F die Communication zwischen dem Druckraume innerhalb des Cylinders E und dem Wasserreservoir in A wieder hergestellt werden. Das Druckwasser fließt nach A zurück, und E senkt sich wieder. Der Bewegungsmechanismus der Druckpumpe ist aus den Figuren hinlänglich deutlich. —
Schließlich sei hier noch eine ältere Construction der hydraulischen Preffen von Tanghe, für Scheeren und Lochmaschinen, erwähnt, welche Hr. Prof. Rühlmann nach „London Journal" (1863, Nov., S. 289) in den „Mitth. für das Königreich Hannover" (1864, Heft 5, S. 225) beschrieben hat.
H. Ludewig.
Technische Literatur.
Chemische Technologie.
Havrez' Apparat zum Auslaugen und Gewinnung_concentrirter Lösungen. (Hierzu Figur 6 bis 8, Tafel XXII.)
Zur systematischen Auslaugung und Gewinnung concentrirter Lösungen hat P. Havrez (Génie industriel", Juni 1866, S. 329) einen Apparat construirt, welcher mit einem. Vertheilungshahne die Operationen möglich macht, welche bei den bisherigen Systemen verschiedenartige Hähne 2c. erforderten, um eine vollständige Erschöpfung der auszulaugenden Stoffe und eine gesättigte Lösung zu erhalten. Die lösende Flüssigkeit und die zu erschöpfende Masse bewegen sich zu diesem Zwecke entweder in entgegengesetter Richtung, indem Leztere in Kästen, welche auf einer geneigten Ebene aufgestellt sind, von unten nach oben mittelst Sieben geschafft werden, während das Lösungsmittel in umge= kehrter Richtung entgegenfließt, oder die Masse bleibt unbeweglich in mit doppelten Siebböden versehenen Kästen, welche horizontal neben einander aufgestellt sind, liegen, und die Flüssigkeit wird abwechselnd durch dieselben geführt, und ihr Ein- und Austritt durch entsprechende Hähne verändert.
Jeder Kasten hat 4 verschließbare Rohre. Das erste führt nach der oberen Seite eines jeden Kastens die schon gesättigte Flüssigkeit von dem unteren Theile des vorhergehenden Kastens, in welchem sich eine verhältnißmäßig mehr erschöpfte Masse be= findet. Das zweite Rohr leitet vom Boden eines jeden Kastens die schwerere, gesättigtere Flüssigkeit nach dem oberen Theile des nächstfolgenden Kastens, in welchem sich eine reichere Masse be= findet. Das dritte Rohr dient zur Zuführung des frischen Wassers zu der fast erschöpften Masse; diese 3 Rohre werden geschlossen, wenn Lettere herausgeschafft und durch frische ersetzt werden soll. Das vierte Rohr dient zur Ableitung der gesättigten Flüssigkeit, welche zulegt das eben mit frischer Masse gefüllte Gefäß durchflossen hat.
Für 12 derartige Laugegefäße sind also 48 Rohrmündungen und 36 Hähne erforderlich. Dieselben ersezt Havrez durch einen. einzigen Hahn in folgender Weise (Fig. 6 bis 8, Taf. XXII).
Das schmiedeeiserne runde Gefäß BB, 1" hoch, ist durch 12 radienartige Scheidewände in 12 gleiche Abtheilungen getheilt; in der Mitte des Bodens hat es eine Oeffnung von 0,33 Durchmesser. Ueber derselben genau in der Mitte ist ein gußeiserner Cylinder C von gleicher Höhe, wie das Gefäß, mittelst seines gußeisernen Bodens A an die Bodenwand des Gefäßes befestigt. Dieser Cylinder bildet in seinem unteren Theile das kegelförmige Gehäuse des Hahnes und enthält für den Zweck an dieser Stelle