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Stardust (乐队)
作品 > 单曲和排行榜

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| 1998年 | Music Sounds Better with You | 4 | 24 | 10 | 5 | 7 | 15 | 14 | 8 | 27 | 7 | 1 | 2 | 62 | 仅限单曲 |
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作品 > 音乐会和现场表演

Stardust乐队只举办了3场音乐会：
雷克斯俱乐部巴黎1997年12月 (1997-12)
迈阿密冬季音乐大会1998年3月 (1998-03)
在蒙彼利埃滚石音乐会（法语：）1998年8月 (1998-08)，作为鲍勒利斯 (法語：) 音乐节的
一部分
相关链接

官方网站
|  论 编蠢朋克 |
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   蓋-馬努爾·德霍曼-克里斯托 
录音室专辑:  《家庭作業》  《发现》  《回归》  《超时空记忆》 
現場專輯:  《Alive 1997》  《Alive 2007》 
原聲帶:  《创：光速战记原声带》 
重混專輯:  《Daft Club》  《Human After All: Remixes》  《创：光速战记混音》  《家庭作业：混音（英语：）》 
合輯:  《Musique Vol. 1 1993–2005》  《超时空记忆十周年版（英语：）》 
單曲:  〈The New Wave〉  〈Da Funk〉  〈Indo Silver Club〉  〈Around the World〉  〈Burnin'〉  〈Revolution 909〉  〈One More Time〉  〈Aerodynamic〉  〈Digital Love〉  〈Harder, Better, Faster, Stronger〉  〈Face to Face〉  〈Something About Us〉  〈Robot Rock〉  〈Technologic〉  〈Human After All〉  〈The Prime Time of Your Life〉  〈Derezzed〉  〈Get Lucky〉  〈Lose Yourself to Dance〉  〈Doin' It Right（英语：）〉  〈Instant Crush（英语：）〉  〈Give Life Back to Music（英语：）〉  〈Infinity Repeating（英语：）〉 
客串單曲:  〈星聞人物〉  〈感覺對了〉 
其他歌曲:  〈The Game of Love（英语：）〉  〈Giorgio by Moroder〉  〈Fragments of Time（英语：）〉  〈Contact（英语：）〉 
巡迴音樂會:  Daftendirektour  Alive 2006/2007 
電影:  《一个关于狗、机器人、消防员和番茄的故事》  《星际5555》  《傻瓜龐克之機器人現形記》 
其他相關:  唱片集  歌曲列表  奖项与提名（英语：）  Stardust  Music Sounds Better with You  Together  艾羅蒂·布雪  凤凰乐队  Darlin'  Roulé  Crydamoure  《被解放的蠢朋克》  Gust of Wind（英语：）  《不可逆转（英语：）》  Romanthony 
  分类 
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国际:  ISNI  VIAF 
各地:  德国 
艺术家:  MusicBrainz
鐵處女

此条目的主題是一種刑具。同名的搖滾樂團，請見「」。
鐵處女
鐵處女
铁处女（或鐵娘子，德語：；英語：，亦称的）是中世纪欧洲用来處決或刑求的一种酷刑刑具，本身為（商業）展覽創造的物品，這個裝置在德語中被稱為“Eiserne Jungfrau”，表示與埃及木乃伊石棺非常相似的刑具。
比勒菲爾德大學沃夫岡·希爾德指出，鐵處女是19世紀的一位表演藝術家的想法，以1857年的傳說為藍本，將一些古老的刑具胡亂拼湊起來成型的，德國紐倫堡製作的複製品尤為著名，成為了現代鐵處女的形象，兩種铁处女的原型：一種是奧地利費斯特利茨城堡製造的，另一種是1857年在紐倫堡製造的 。該藝術家和他的朋友把鐵處女捐贈給了博物館，但博物館誤把其列入中世紀刑具名單中，作品的初衷是想讓人們知道，與現在相比，過去的刑具有多麼殘酷，所以他發明了一種他們想象中最殘酷的刑具來證明這一點，該藝術品影響了伯蘭·史杜克，他在1897年創作的小說《德古拉》聞名於今。
构造

外形呈类似圣母玛利亚的形状，高约2米，内部有人型的空洞。前面可以从左右打开，内部的空洞可以容纳人。前面提到过，它基本上是木製的。因为是木头製，所以为了达到一定的强度，必須做得比较厚，而铁製的則会薄一些，这一点即使是从照片上也能区别。门上有向内刺的钉子，主体的内部也有钉子，虽然号称为了不让受害者的惨叫传出铁处女而采取了很多措施，不过从物理上看是不可能的。另外有文献记载说，门的设计很巧妙，以至于在受害者死亡以后，即使不用打开门，尸体也会自己落下。但是，除非是大量处刑，否则不用眼睛去确认而让尸体自行落到地上并没有什么好处，而且为了短时间内把人刺死，尸体也可能會被钉子钉住而难以落下，所以推测这种记载是虚构的。
使用方法

把犯人放入铁处女内部的空洞中，然后把门关上，犯人就会被门上的钉子刺穿全身。现存的铁处女的钉子长度相差很大，从基本上没有生存空间的，到只要不乱动就只会受轻伤的类型都有。想来应该有必要根据犯人的高矮胖瘦来调整铁处女，不过没有发现过这样的调整装置，也没有准备很多铁处女来处决不同体型的犯人的记录。因此，有人认为铁处女除了用来处刑，也可以用来拷问，甚至可能只是用来吓人的。如果实际使用铁处女杀人的话，死亡的原因应该是出血过多导致休克。中世紀時期，比鐵處女效率高且實用的刑具非常多樣，沒有必要再特地製作，成本較高且效率低下的鐵處女來拷問犯人。
現實中的铁处女

雖然有類似的文物紀錄古代斯巴達君主納比斯曾經使用過，阿拔斯王朝維齊爾伊本·扎亞特(Ibn al-Zayyat)也曾製作類似的拷問用具，但沒有證據表明，人們認知的铁处女在19世紀初之前就存在過。
創作是以16世紀到19世紀的羞恥桶（英语：）原型，後來衍伸成20世紀初，歐美流行文化的破產桶，代表著貧窮，表明拍攝對象非常貧窮，連衣服都買不起，相關代表有藍色小精靈裡的賈不妙。
传说中的铁处女的故事

有人认为铁处女是哈布斯堡匈牙利王國的巴托里伯爵夫人的发明，不过因为当时没有记录，所以估计是后世的创作。在传说中，在受害者死后，将铁处女的地板移开，尸体会随着水流到城堡之外，而且在尸体流过的路线上设有锋利的刀，当尸体出现在城堡以外的时候，已经不成人形了。有一种说法认为，一个女佣在给伯爵夫人梳头的时候，不小心把她弄疼了。她非常生气，用髮簪刺向女佣的心脏。当她擦去手上的鲜血时，发现手上的皮肤似乎是发出了金色的光辉，这让她相信处女的血有保养皮肤的功效。于是她抓了很多美丽的处女，并且为了榨取她们的鲜血而制作了铁处女。也有一种说法认为从铁处女流出的血会通过管子流入到伯爵夫人的浴室中。
斯巴達君主納比斯

這是一種插入釘子的結構，這樣的物品陳列在沃爾泰拉（義大利）的酷刑博物館（德语：）。然而，隨附的文字解釋說，刺或釘子的大小不足以刺入肉體，不足以殺死酷刑受害者。然而，它們刺入的深度足以啟動流血致死的過程，導致比刺穿重要器官更痛苦的死亡。
大眾文化

以下為幾部在劇中有铁处女出现的大眾文化作品。
《辛巴达航行七海》（1989）
《断头谷》（1999）
《吸血女伯爵》（Báthory，2008）
《女伯爵》（The Countess ，2009）
《不死軍團》（The Old Guard ，2020）
《聖魔之血》
《校園迷糊大王 二学期》
《神聖十月》
《鋼之鍊金術師》
《暮蟬悲鳴時 綿流篇》
《通靈王》
《金田一少年之事件簿》蝋人形城殺人事件
《荒川爆笑團》第13話
《Code Geass 反叛的魯路修》第25話
《C³ -魔幻三次方-》
《未來日記》特別篇的片頭曲
《鬼燈的冷彻》
《驅魔少年》第83-84話
《邪神與廚二病少女》
《隔壁的吸血鬼美眉》第4话
《盾之勇者成名錄》第11話
《科學一方通行》第6話
《這個勇者明明超TUEEE卻過度謹慎》第9話
《處刑少女的生存之道》第7話、第8話、第9話、第11話
《惡魔城 蒼月十字架》
《惡魔城 被奪走的刻印》
《影牢 〜刻命館 真章〜》
《聖騎士之戰》
《真女神转生2》
《生化危机0》
《生化危机4》
《狂氣古城》
《魔兵驚天錄》
《魔獸世界》
《絕對武力Online》
《百變恰吉》
《黑暗2》（The Darkness II）
《暗黑破壞神III》
《白貓Project》 (梅璐・帕薇塔)
《女神异闻录5S》
《艾爾登法環》
《旁觀者2》
《Fate/Grand Order》(カーミラ)
《路德維希革命》
《驅魔少年》第12冊
《通靈童子》
《金田一少年之事件簿》
《飛輪少年》
《烙印勇士》
《奴隸區》
《潘朵拉之心》
《黑執事》
《有點可愛的女子高中拷問社》
《三色貓福爾摩斯的推理》第3話
《沉睡谷》
《萧十一郎》
《騎士墜落第2季》
參考書籍

Wolfgang Schild: Die Eiserne Jungfrau, 2002
translation by Gerald G. Walsh, S.J., Demetrius B. Zema, S.J., Grace Monahan, O.S.U., and Daniel J. Honan
外部連結

致命的擁抱：鐵處女（Iron Maiden） （页面存档备份，存于）
大塔铁路

| 大塔鐵路 > 概覽 |
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範圍:  越南
所屬系統: 越南鐵路
起點站: 大叻站、塔占站
技術數據
路線長度: 84 km
正線數目: 單線鐵路
車站數目: 10
軌距: 1,000 mm（米軌）
閉塞方式: 半自動閉塞

開通: 1932年
擁有者: 越南鐵路總公司
大叻－塔占鐵路（越南語：），是一條連接越南寧順省潘郎-塔占市塔占站到林同省大叻市大叻站的米軌鐵路，全長84公里。這条線可以連接到南北鐵路。在1919年塔占－瀧坡段41公里建成通車，在1932年瀧坡－大叻43公里建成通車。越南战争中不断遭到破坏，1968年彻底弃用。1990年代恢复了大叻至凉寨站（越南语：）的7公里长线路作为旅游观光铁路。
参看

越南鐵路運輸
越南交通
羅卿瑗

| 羅卿瑗  |
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 自由韓國黨院內代表
任期 2018年12月11日—2019年12月9日
前任: 金聖泰
继任: 沈在哲
 第17-20屆韓國國會議員
任期 2014年7月31日—2020年5月30日
前任: 鄭夢準
继任: 李秀真
选区: 首爾銅雀乙
任期 2008年5月30日—2011年9月28日
前任: 朴成範
继任: 鄭皓駿
选区: 首爾中區
任期 2004年5月30日—2008年5月29日
选区: 比例代表第11位
 
个人资料
出生:  (1963-12-06) 1963年12月6日（61歲）  首爾直轄市永登浦區鷺梁津洞（今屬於銅雀區）
国籍:  大韓民國
政党:  國民力量
其他政党:  列表 大國家黨→ 新世界黨→  自由韩国党→  未來統合黨 
配偶: 金載昊
儿女: 김현조(子)、김유나(女)
母校: 首爾大學
职业: 律師、法官、政治人物
宗教信仰: 天主教
签名: 

語名稱
諺文: 
汉字: 

文观部式: 
马-赖式: 
 
 
羅卿瑗（韩语：／ Na Kyung-won；1963年12月6日—），大韩民国保守派政治人物，曾任韓國國會議員。首尔大学法律系毕业，出身法官，後轉任律师。
經歷

2002年大韓民國總統選舉中擔任大国家党总统候选人李会昌的女性特别助手步入政壇。2004年代表大國家黨參與国会议员選舉並当选。2011年首爾市長補選中代表大國家黨競選前市長吳世勳辭職後所遺職位，敗給安哲秀支持的朴元淳。2015年2月被任命為第一位女性外交统一委员会主席。
2018年4月27日，兩韓舉行文金會，羅卿瑗認為北韓根本沒有提出無核化的具體方案，對會談結果感到無奈。
2018年12月11日，韩国执政党新世界党改名，羅卿瑗出马角逐自由韓國黨國會院內代表並當選。
2019年3月12日，羅卿瑗在大韓民國國會發表聲明，批判文在寅政府的政策，形容他是朝鲜領導人金正恩的首席發言人，並表示雙方會談是有争议的。
2020年4月15日，羅卿瑗在國會選舉中落選，敗給同樣法官出身的李秀真，連任失利。
爭議

2011年9月26日，羅卿瑗訪問一所與重度殘疾有關的機構，在記者面前脫掉一名重度殘疾青少年的衣物並進行裸浴而受到社會批評。人權團體也對羅卿瑗表示譴責。
2019年4月15日，大學生在抗議活動中佔領了羅卿瑗的辦公室。
2019年9月，韓國媒體報導稱，羅卿瑗的兒子在高中時涉嫌獲得特權，在一篇研究摘要中被列為第一作者，該篇論文隨後在首爾大學的醫學工程會議上發表。羅卿瑗表示她對相關指控感到「遺憾」，並強調其子「親自進行實驗並撰寫內容」。
個人生活

羅卿瑗與法官김재호（朝鲜语：）結婚，並育有兩個孩子。她的女兒患有唐氏症。
參考資料

↑  . JBpress. 2011-10-28  [2018-04-24]. （原始内容存档于2013-05-02）.
↑  . Herald Corporation. 2018-04-27  [2018-04-28]. （原始内容存档于2018-04-29） （韩语）.
↑  . 朝鮮日報. 2018-12-11  [019-01-04]. （原始内容存档于2019-01-04）.  请检查|access-date=中的日期值 (帮助)
↑  .   [2019-03-21]. （原始内容存档于2019-03-21） （日语）.
↑  . 16 April 2020  [16 April 2020]. （原始内容存档于2020-05-07）.
↑  . OhmyNews. 29 September 2011  [11 September 2021] （韩语）.
↑  . KBS NEWS. 28 September 2011  [11 September 2021] （韩语）.
↑  . Rokdrop.net. 15 April 2019.
↑  . upi.com. 11 September 2019.
↑  . 20 April 2024.
升力

波音747正在利用空气产生的升力着陆。
升力（英語：）。当流体流经一个物体的表面时会对其产生一个表面力，而则这个力垂直于流体流向的分力即為升力，与之相对的则是平行于流体流向的阻力。如果流体是空气时，它产生的升力便叫做空气动力。航空器要想升到空中，必须能产生能克服自身重力的升力。
升力主要是靠機翼對空氣取得，飛機的翼形斷面形狀有很多種類，依照每種形狀適用於不同功用的飛機，飛機的機翼從斷面來看，通常機翼上半部曲面及下半部曲面不一樣，通常為上半部曲面弧長較長，空氣流經飛機的機翼截面，因空氣流過機翼表面時被一分為二，經過機翼上表面的空氣是沿着曲线运动的（因为机翼上表面是弯曲的），所以会产生负压（负压提供空气沿曲线运动所需的向心力），而經過機翼下面的空氣是沿着比较平缓的表面运动的（机翼下表面相对平直），所以不会产生负压（参见簡化的物理解釋），机翼下部压力高，上部压力小，壓力高的地方會往壓力低的部分移動，這就是升力的由來。
解释

升力取決於空氣的密度，速度的平方，空氣的黏性以及空氣的可壓縮性，空氣流經物體的表面積，物體的形狀，以及物體與氣流的夾角。一般來說，升力與物體外形，氣流夾角，空氣的黏性，以及空氣的可壓縮性這幾項的關聯是非常複雜的。
升力，就是向上的力。从翼形流线谱中看出：相对气流稳定而连续地流过翼形时，上下表面的流线情况不同。上表面流线是弯曲的，其气会产生负压、因此压力小；而下表面流线较平直的，其气流不会产生负压，压力较大。因此，产生了上下压力差。这个压力差就是空气动力（R），它垂直流速方向的分力就是升力（Y）。流过各个剖面升力总合就是机翼的升力。升力维持飞机在空中飞行。
翼形升力的簡化物理解釋

翼形是流線型的，能夠產生比阻力大得多的升力。平板可以產生升力，但其升力不如流線型翼形來得大，阻力也略高。
有幾種方法可以解釋翼形如何產生升力。某些方法較為嚴格複雜，有些則是錯的。例如，基於牛頓運動定律的解釋和基於伯努利原理的解釋皆可以解釋升力。
翼形升力的簡化物理解釋 > 流體偏轉及牛頓定律

氣流經過翼形時，翼形會對空氣施加向下的力，根據牛頓第三定律，空氣必須對翼形施加大小相等、方向相反的反作用力，也就是方向朝上的升力。
氣流在經過翼形時改變方向，沿著向下彎曲的路徑流動。根據牛頓第二定律，這種流動方向的改變，需要翼形對空氣施加向下的力。牛頓第三定律則要求空氣對翼形施加向上的力；因此產生了與方向變化相反的反作用力——升力。就飛機機翼的情況而言，機翼對空氣施加向下的力，空氣對機翼施加向上的力。
氣流之所以向下偏轉，並非僅僅由翼形的下表面造成，翼形上方的氣流也佔了很大的因素。
翼形升力的簡化物理解釋 > 流速增加及伯努利原理

伯努利原理指出，流體的壓力和速度之間存在著直接的數學關係，因此，如果知道氣流中每一點的速度，就可以計算出壓力，反之亦然。對於任何產生升力的翼形，必然存在壓力不平衡，即頂部的平均氣壓低於底部。伯努利原理指出，這種壓力差必須伴隨著速度差。
翼形升力的簡化物理解釋 > 流速增加及伯努利原理 > 質量守恆

由理論和實驗中觀察到的流動型態，上表面流速增加的原因，可以用流管夾緊和质量守恒來解釋。
對於不可壓縮流，質量不會被創造或破壞，所以當流管變窄時，為了保持流量恆定，在每個流管內，體積流率（例如每分鐘的體積單位）必須保持恆定，變窄區域內會增加流速，以滿足質量守恆原理。
在翼形的情形，因為向上流動和圍繞翼形，所以上部流管收縮。由於質量守恆，流速必須隨著流管面積的減小而增大。同樣，下部流管會膨脹，導致流速變慢。
根據伯努利原理，上表面流速較快，因此上表面壓力小於流速較慢的下表面壓力。這種壓力差產生了向上的淨空氣動力。
翼形升力的簡化物理解釋 > 簡化解釋的限制

產生升力需要維持垂直和水平方向上的壓力差，故同時需要「氣流的向下偏轉」以及「符合伯努利原理的流速變化」。因此上述的簡化解釋不夠完整，因為它們只根據其中一項來定義升力。根據細節，簡化的解釋還有其他缺陷。
基於流體偏轉和牛頓定律的解釋是正確的，但仍不完整。它並沒有解釋，翼形如何使比它實際碰觸部分還遠得多的流體也能產生偏轉。此外，它也沒有解釋水平方向上的壓力差是如何維持的。也就是說，它忽略了相互作用中「伯努利原理所影響的部分」。
而伯努利原理的解釋，建立在上表面有更高的流速，但未能正確解釋是什麼導致了流速加快：
質量守恆的解釋建立於上表面流管會變窄，但這並不能解釋為什麼流管會改變尺寸。要知道為什麼空氣會這樣流動需要更複雜的分析。
有時，人們會提出一個幾何參數來說明為什麼流管的尺寸會發生變化：有人斷言，與底部相比，頂部“阻礙”或“壓縮”空氣的程度更大，因此流管更窄。對於底部平、頂部彎的傳統翼形情形，這感覺是直觀的。但它並未解釋平板、對稱翼形、帆船帆布或倒飛的傳統翼形是如何產生升力的，基於收縮量計算升力的嘗試也無法預測實驗結果。
常見的等過境時間版本是錯誤的，解釋見下文。
只考慮伯努利的解釋意味著，速度差是由壓力差以外的原因所引起，且根據伯努利原理，速度差會再導致壓力差，但是這種隱含的單向因果關係是一種誤解，壓力和速度之間真正的因果關係是相互的。最後，只有伯努利的解釋不能解釋垂直方向上的壓力差是如何維持的。也就是說，它們忽略了相互作用中向下偏轉氣流的部分。
翼形升力的簡化物理解釋 > 替代解釋、誤解和爭議

對於翼形升力的產生，人們提出了許多不同的解釋，大多數是為了向大眾解釋升力現象。雖然這些解釋可能與上述解釋有共通點，但可能會引入額外的假設和簡化。有一些解釋引入了被證明是錯誤的假設，如「相同過境時間假設」。一些則是使用了有爭議的術語，如“康達效應”。
翼形升力的簡化物理解釋 > 替代解釋、誤解和爭議 > 基於相同過境時間的錯誤解釋

在基礎或常見的資料中，“等過境時間”理論經常用於描述升力，該理論錯誤地認為，在翼形前緣分離的氣團必須在後緣重新匯合，迫使沿較長上表面飛行的空氣速度更快。然後引用伯努利原理得出結論，沿著機翼底部移動的氣流速度較慢，氣壓一定會更高，從而推動機翼上升。
然而，沒有物理原理要求等過境時間這個條件成立，實驗結果則表明該假設是錯誤的。事實上，翼形上方產生升力的空氣運動速度比等過境理論預測的要快得多。此外，這個理論也違反了牛頓第三運動定律，因為它描述了作用在機翼上的力，卻沒描述反作用力。
空氣必須同時到達後緣的論斷有時被稱為“等時間謬論”。
翼形升力的簡化物理解釋 > 替代解釋、誤解和爭議 > 康達效應之爭議

起初，康達效應指的是，流體射流會維持「附著在偏離流體的相鄰彎曲表面」的趨勢，由此將環境空氣捲入（英语：）流體。 這種效應命名自羅馬尼亞的空氣動力學家康達（Henri Coandă），他在多項專利中充分應用了該效應。
概括地說，一些人認為，這種效應包括了任何「流體邊界層會去附著在曲面上」的趨勢，而不只是專用於流體射流的邊界層。在這個更廣泛的意義上，某些人用康達效應解釋為何氣流會維持在翼形上的附著狀態。例如，Jef Raskin描述了一個簡單的演示，他以一根吸管吹氣，使氣流通過輕木機翼的上表面，機翼因此向上偏轉，從而證明康達效應能夠產生升力。這個演示以流體噴射（吸管所排放的氣流）緊臨曲面（機翼），正確展示了康達效應。然而，上表面的氣流是一個複雜的、充滿渦流的混合層，而與此同時，下表面的氣流卻是靜止的。因此，這個演示的物理性質與一般通過機翼上方的氣流有很大的不同。這種用法在一些流行的空氣動力學參考文獻中也曾出現過，而這是對“康達效應”充滿爭議的用法。更公認的空氣動力學領域觀點是，康達效應被定義在比上述更受限的意義上，沿著上表面的氣流只是反映出「缺乏了邊界層的分離」; 因此它不是康達效應的一個例子。
基本的升力因素 > 壓力差

壓力是單位面積上由空氣施加在自身和它所接觸的表面上的正向力。升力是透過垂直於翼型表面的壓力傳遞的。因此，合力以壓力差的方式呈現，合力方向意味著翼型上表面的平均壓力低於下表面的平均壓力。這些壓力差與彎曲氣流一起出現。當流體沿曲線路徑流動時，存在垂直於流動方向的壓力梯度，曲線外側壓力較高，內側壓力較低。這種彎曲流線和壓力差之間的直接關系，有時稱為流線曲率定理，是萊昂哈德·歐拉於1754年從牛頓第二定律推導出：
{\frac {\operatorname {d} p}{\operatorname {d} R}}=\rho {\frac {v^{2}}{R}}
該方程的左側表示垂直於流體流動的壓力差。右側ρ是密度，v是速度，R是曲率半徑。該公式表明，較高的速度和更緊密的曲率會產生較大的壓力差，且直線流動（R→∞）壓力差為零。
基本的升力因素 > 攻角 (迎角)

攻角是指翼形的弦線與迎面氣流之間的角度。對稱翼形在攻角為零時不會產生升力。但隨著攻角的增加，偏轉空氣通過更大的角度，增加了氣流速度的垂直分量，從而產生更大的升力。在小角度的情況下，對稱翼形產生的升力與攻角大致成正比。
隨著攻角的增加，升力將在某個角度達到最大；攻角增加至超過此臨界攻角會導致上表面的氣流與機翼分離；向下偏轉的氣流變少，因此翼形產生的升力也變小，稱為失速。
基本的升力因素 > 翼形形狀

在給定的空速下，翼形所能產生的最大升力取決於翼形的形狀，特別是弧度大小（使上表面比下表面更凸的曲率，如右圖所示）。增加弧度通常會提升特定空速下的最大升力。
有弧度翼形在零攻角時會產生升力。當弦線（chord line）呈水平時，後緣的方向向下，空氣沿後緣流動而向下偏轉。當有弧度翼形被上下顛倒時，可調整攻角使升力向上。這就解釋了為什麼飛機可以倒飛。
基本的升力因素 > 流況

影響升力的環境流動條件包括流體密度、黏度和流動速度。密度受溫度和介質聲速的影響，即受可壓縮性影響。
基本的升力因素 > 空氣速度及密度

升力與空氣密度成正比，大約與流速平方成正比。升力還取決於機翼大小，一般與機翼在升力方向的投影面積成正比。升力以基於這些因子的升力係數來量化，在計算上很方便。
基本的升力因素 > 邊界層及翼形阻力

無論翼形的表面看起來多麼光滑，在空氣分子的尺度上任何表面都是粗糙的。飛入表面的空氣分子會從粗糙的表面反彈，並相對於其原來的速度隨機反彈至不同方向。其結果是，當空氣被看作是一種連續性材料時，它被視為無法沿表面滑動，空氣相對於翼形的速度在表面降至幾乎為零（即空氣分子被「黏」在表面上，不會沿著表面滑動），被稱作不滑移條件（No-slip condition）。由於表面的空氣速度接近零，遠離表面的空氣卻在移動，因此存在一個薄薄的邊界層，邊界層靠近表面的空氣受到剪切運動的影響。空氣的黏性阻滯了剪力作用，在翼形表面產生了一個剪應力，稱為表面摩擦阻力（ skin friction drag）。在大多數翼型的大部分表面上，邊界層都屬於自然湍流，這增加了表面摩擦阻力。
在通常的飛行條件下，邊界層會同時維持附著在上表面和下表面，直到後緣，它對其他流動的影響不大。與不存在邊界層的無黏性流理論的預測相比，附著的邊界層適度減少了升力，並在一定程度上改變了壓力分佈，這導致了除表面摩擦阻力之外還出現了與黏度有關的壓阻力（pressure drag）。表面摩擦阻力和與黏性有關的壓阻力的總和通常被稱為型阻（profile drag）。
基本的升力因素 > 失速

一個翼形在特定空速下的最大升力受到邊界層分離的限制。隨著攻角的增加至某程度，邊界層無法持續附著在上表面。當邊界層分離時，會在上表面留下一個循環流動的區域，如流動可視化的右圖所示。這就是所謂的失速（stall或stalling）。升力在攻角大於失速點後會顯著下降，但不會降至零。以升力係數表示，失速前的最大升力通常小於1.5，而採用大升力的開縫式襟翼（Slotted flap）和前緣裝置的翼型則可以超過3.0 。
基本的升力因素 > 鈍體 (阻流體)

鈍體，又稱非流線形體（bluff body）是一種非流線型不會發生失速的翼形，其周圍的流動除了強大的阻力外，還可能產生升力。這種升力可能是穩定的，也可能會因渦旋洩離（Vortex shedding）而產生振盪。物體的彈性與渦旋洩離的相互作用可能會加強跳動升力（fluctuating lift）的效果，並引起流體渦旋誘發振動（vortex induced vibration, VIV）。例如，圍繞圓柱的流動會產生卡門渦街：渦流以交替的方式從圓柱的兩側脫落。流動的振盪性質在圓柱體上產生了一個跳動的升力，雖然淨（平均）力可以忽略不計。此升力的頻率以無因次的斯特勞哈爾數來描述，取決於流動的雷諾數。
但對於彈性結構來說，這種振盪升力可能會引起流體渦旋誘發振動。在某些條件下（例如，共振或與翼展方向強相關的升力），由於升力跳動而產生的結構運動可能會被大幅加強。這種振動可能會帶來問題，恐造成工業煙囪等高大人造結構的倒塌。
在馬格努斯效應中，旋轉的圓柱體在自由流中產生升力。這裡的機械性旋轉作用於邊界層，使其在圓柱體兩側的不同位置分離。 就流動而言，非對稱分離改變了圓柱體的有效形狀，使得圓柱體就像在外部流動中循環的升力翼型。
更全面的物理解釋

在“翼形升力的簡化物理解釋”中，有兩種主要解釋:一種是基於氣流向下偏轉（牛頓定律），另一種是基於壓力差而伴隨流速變化（伯努利原理）。這兩種現像中的任何一種，都在一定程度上辨識了升力的面貌，但未解釋其他重要部分。更全面的解釋包括向下偏轉和壓力差（包括與壓力差相關的流速變化），以及對氣流更詳細地研究。
更全面的物理解釋 > 翼形表面的升力

翼形形狀和攻角共同作用，使翼形在氣流經過時對空氣施加向下的力。根據牛頓第三定律，空氣必須對翼形施加一個大小相等、方向相反（向上）的力，也就是升力。
當翼形表面出現壓力差，空氣會對翼形表面施加淨力。流體中的壓力在絕對意義上總是正的，因此，必須把壓力看作是推，而不是拉。因此，在翼形的任何地方，無論上表面或下表面，翼形會被壓力往內推擠。為了對翼形的存在作出反應，氣流通過時，會降低上表面壓力以及增加下表面壓力。因為向上推的下表面壓力比向下推的上表面的壓力來得大，最終的結果就是向上的升力。
壓力差直接造成作用於翼形表面的升力；然而，要理解壓力差是如何產生的，就需要理解氣流在更大範圍內的作用。
更全面的物理解釋 > 翼形周圍有更寬廣的流動

翼形在大範圍內影響氣流的速度和方向，產生一種稱為速度場的模式。當翼形產生升力，翼形前面的流體向上偏轉，而翼形上方和下方氣流向下偏轉，翼形後方的氣流則再次向上偏轉，遠拋在後的氣流與迎面而來的氣流處於相同的狀態。翼形上方的氣流加快，而翼形下方的氣流減慢。加上前面空氣向上偏轉和後面空氣向下偏轉，這就構成了氣流的淨循環分量。向下偏轉及流速變化明顯，並延伸到很遠的區域，正如右邊的氣流動畫所示。氣流方向和速度上的差異在靠近翼形處最大，在遠高於和低於翼形的地方逐漸減小。速度場的所有這些特徵也在升力氣流的理論模型中出現。
壓力也受到大面積的影響，形成一種稱為壓力場的非均勻壓力模式。當翼形產生升力時，翼形上方有一個低壓擴散區，翼形下方通常有一個高壓擴散區，如圖中的等壓線（恆壓曲線）所示。作用於表面的壓力差只是這個壓力場的一部分。
更全面的物理解釋 > 壓力差與流速變化的相互作用

不均勻的壓力，在壓力由高到低的方向上，對空氣施力。 在翼形周圍的不同位置，如在等壓線圖中箭頭方向所示，力的方向是不同的。 翼形上方的空氣被推向低壓區域中心，翼形下方的空氣則被從高壓區域中心向外推送。
根據牛頓第二定律，空氣朝受力方向加速。因此，在等壓線圖中，垂直箭頭指出，翼形上下方的空氣被加速或向下偏轉，因此，在氣流動畫中，非均勻壓力可能是可見氣流向下偏轉的原因。為了產生這種向下轉彎，翼形必須有一個正攻角，或是其後部向下彎曲，就像帶有拱形的翼形。注意，上表面的氣流向下翻轉，是由於上面壓力大於下面壓力而將空氣向下推的結果。有些解釋(請參閱“康達效應”)表明,對於向下偏轉，黏度將起到關鍵的作用，不過這是錯誤的解釋。（請參閱“康達效應之爭議”）。
翼形前方的箭頭，表示前方的氣流向上偏轉；後方的箭頭則表示，翼形後方的氣流會在向下偏轉後，再次向上偏轉。這些偏移可以在氣流動畫中看到。
翼形前方和後方的箭頭也表明，當空氣通過翼形上方的低壓區，會在進入時加速，離開時減速。空氣通過翼形下方的高壓區時，則是相反的情況——它先是減速，然後加速。因此，非均勻壓力也是氣流動畫中流速變化的原因。而流速變化與伯努利原理一致，伯努利原理認為在無黏性的穩定流動中，壓力小意味著速度快，而壓力大意味著速度慢。
因此，流動方向和速度的變化是由非均勻壓力直接引起的。但這種因果關係不僅是單向的，而是在兩個方向上同時奏效。空氣的運動受壓力差的影響，但壓力差的存在取決於空氣的運動。因此，這種關係是一種互惠的相互作用：氣流根據壓力差改變速度或方向，而壓力差是由空氣對速度或方向變化的阻力維持的。只有當有東西可以推動時，壓力差才會存在。在空氣動力流動中，當空氣因為壓力差而加速時，壓力差會推動空氣的慣性。這就是為什麼空氣質量是計算的一部分，以及為什麼升力取決於空氣密度。
為了維持翼形表面升力所需的壓力差，需要在翼形周遭的大範圍內維持不均勻的壓力模式。這就要求維持垂直和水平方向的壓力差，既需要氣流的向下偏轉，也需要根據伯努利原理造成的流速變化。壓力差與氣流的方向和速度變化相互作用，相互支撐。壓力差理所當然來自於牛頓第二定律，也來自於流體沿著翼形主要向下傾斜的輪廓流動這一事實。而空氣具有質量這點，對相互作用也至關重要。
更全面的物理解釋 > 簡化解釋之不足

產生升力既需要流體向下偏轉，又需要與伯努利原理一致的流速變化。上述簡化物理解釋中給出的任一解釋，只用其中一種方式來解釋升力，因此只能解釋現象的一部分，而未解釋剩下的部分。
量化升力 > 壓力積分

當翼形表面上的壓力分佈已知時，確定總升力需要將表面局部元素對壓力的貢獻加總，每個元素具有其自身的局部壓力值。因此，總升力是垂直於遠場流動方向的壓力在翼形表面的積分。
L=\oint p\mathbf {n} \cdot \mathbf {k} d\mathbf {S}
S是翼形的投影（平面形狀）面積，測量值與平均氣流垂直；
n是指向機翼的單位法向量；
k是垂直於自由氣流方向的單位向量。
量化升力 > 升力係數

升力取決於機翼的大小，大致與機翼面積成正比。通過量化升力係數給定機翼的升力通常很方便 ，它定義了機翼單位面積的整體升力。
對於特定攻角的機翼，特定流量條件下產生的升力：
L={\frac {1}{2}}\rho v^{2}SC_{L}
L是升力
ρ是空氣密度
v是速度或真實空速
S是機翼的平面形狀（投影）面積
C_{L}是所需迎角、馬赫數和雷諾數的升力係數
升力的數學理論

升力的數學理論建立在連續流體力學的基礎上，該理論假設空氣作為連續流體流動。升力的成因是根據物理學的基本原理，其中最相關的有以下三條原理：
動量守恆，這是牛頓運動定律的結果，尤其是牛頓第二定律，將空氣中的合力和動量時變率聯繫起來。
質量守恆，包括翼形表面不被周圍流動的空氣所滲透的假設。
能量守恆，也就是說能量既不會被創造也不會被破壞。
因為翼形影響其周圍廣闊區域的流動，力學守恆定律以偏微分方程的形式體現，並結合一組邊界條件，必須滿足在翼形表面和遠離翼形之條件。
要預測升力，需要以計算流體動力學（CFD）方法，求解特定翼形形狀和流動條件的方程，這通常需要大量的計算，只有在計算機上才有辦法實現。當CFD要決定淨空氣動力時，會由CFD決定出在所有表面元素的壓力及剪切力，並對其導致的力作「壓力積分」。
納維-斯托克斯方程（NS）提供了可能最精確的升力理論，但實際上，在翼形表面邊界層，要掌握湍流的影響需要犧牲一定的精度，並且需要使用雷诺平均纳维－斯托克斯方程（RANS）。此外，也發展了其他更簡單但不太準確的理論。
升力的數學理論 > 納維－斯托克斯 (NS) 方程

NS方程描述了質量守恆、牛頓第二定律（動量守恆）、能量守恆、用於黏度作用的牛頓定律、傅里葉熱傳導定律、與密度、溫度和壓力有關的狀態方程，以及流體的黏度和導熱係數的公式。
NS方程結合翼型表面無通流（through-flow）和不滑移的邊界條件，可用於以高精度預測平常任何在大氣層內飛行的情况之升力。然而，實際情況下的氣流總是涉及到邊界層中的湍流，湍流會出現在機翼表面旁，至少在機翼的後部。
通過求解原始形式的NS方程來預測升力，需以計算來解决湍流的細節，甚至是最小的渦流。 即使在當前最強大的電腦上也尚無法做到。因此，原則上NS方程提供了一個完整且非常精確的升力理論，但實際的升力預測需要將湍流效應在RANS方程中建立模型，而非直接計算。
升力的數學理論 > 雷諾平均納維－斯托克斯 (RANS) 方程

RANS方程也是一組NS方程，但對湍流運動進行時間平均化，並考慮了湍流對以湍流模型表示的時間平均流的影響（湍流模型是一組附加方程組，基於因次分析並結合從平均時間的意義上來衡量湍流如何影響邊界層的經驗資訊）。
RANS方程所需的計算量只是求解原始NS計算中所有湍流運動所需計算量的極小部分（十億分之一），隨著大型計算機的出現，目前對完整的飛機進行三維RANS計算是可行的。由於湍流模型並不完美，RANS計算的精度也不完美，但對實際的飛機設計已足夠。由RANS預測的升力通常在實際升力的百分之幾以內。
升力的數學理論 > 無黏性流方程 （歐拉或位勢）

歐拉方程是未考慮黏性、熱傳導和湍流效應的NS方程。與RANS解相同，歐拉解由速度向量、壓力、密度和溫度組成，定義在翼型周圍的密集網格點上。雖然歐拉方程比NS方程簡單，但並不適合精確的解析解。
藉由勢流理論可再進一步簡化，勢流理論減少了待定未知數，使在某些情況下可能求得解析解，如下所述。
對於失速點以下的攻角，歐拉或勢流的計算大致可正確預測翼型表面的壓力分佈，在失速點以下可能會漏掉10-20%的總升力。在失速點以上的攻角時，無黏性計算無法預測失速已經發生，因此大大高估了升力。
在勢流理論中，流體假定為無旋流，也就是微小的流體質點沒有淨旋轉速率。在數學上，這可以用速度向量場的旋度處為零來表示。無旋流有個很方便的性質，即速度可以表示為稱為「位勢」（potential）的純量函數的梯度。以這種方法表示的流動稱為勢流。
在勢流理論中，假設流動是不可壓縮的。不可壓縮勢流理論的優點是要求解的勢流方程（拉普拉斯方程）是線性的，這允許方程式的解可透過疊加其他已知的解來構造。不可壓縮勢流方程也可以透過保角映射來解決，這是一種基於複變函數理論的方法。在20世紀初，在計算機出現之前，保角映射被用來求解一類理想化機翼形狀的不可壓縮勢流方程，為升力機翼上的壓力分佈提供一些最早的實用的理論預測。
位勢方程的解只直接決定了速度場。壓力場則是由伯努利方程從速度場推導出。
將勢流理論應用於升力流需要特殊的處理方法和一個額外的假設。如此便產生了問題，因為在無黏性流動中，機翼上要產生升力需要在機翼周圍的流動有環量（見下面的「環量與庫塔-儒可夫斯基定理」），但是單一的勢函數在翼型周圍的區域是連續的，不能代表該流動有著非零環量。解決這個問題的方法是引入一個分枝切割（Branch cut），即引入從機翼表面上某點到無限遠處的一條曲線或直線，並允許勢函數值跳過切割處。這使得流動的環量等於位勢跳變（potential jump），因此得以表示為非零環量。然而，位勢跳變是自由參數，不由位勢方程或其他邊界條件決定，因此解是不確定的。對於任何數值的環量和升力，都會存在一個勢流解。解決這種不確定性的方法之一是強加庫塔條件，即在所有可能的解中，物理上合理的解是氣流平穩地離開後緣的解。流線示意圖說明了一種升力為零的流型（flow pattern），即氣流會繞過後緣，在到達後緣之前就先離開上表面；另一種升力為正的流型則依庫塔條件，氣流在後緣平穩地離開。
升力的數學理論 > 線性化勢流

這是進一步假設翼型很薄和攻角很小的勢流理論。線性化理論預測了翼型壓力分布的一般特征，以及翼型形狀和攻角對壓力分布的影響，但對設計工作來說不夠準確。一個二維翼型的計算可在幾分之一秒內在個人電腦上的電子試算表中完成。
升力的數學理論 > 環量與庫塔-儒可夫斯基定理

當翼型產生升力時，整體速度場會有幾個分量為翼型周圍的空氣帶來淨環量：氣流在翼型前面向上流動，流經上方時加速，下方的流動減速，到翼型後面時則向下流動。
這種環量可以理解為翼型周圍無黏性流體的「旋轉程度」（或渦量）之總量。
庫塔-儒可夫斯基定理將二維翼型每單位翼展寬度的升力與流動的環流份量聯繫起來。這是解釋升力的一個關鍵因素，升力是隨著翼型從靜止開始運動時翼型周圍氣流的發展而產生，翼型從靜到動會形成一個起動渦留在後方，導致翼型周圍環量的形成。接著從庫塔-儒可夫斯基定理可推導出升力。這種解釋很大程度上是數學上的，其一般進展是基於邏輯推理，而不是物理因果關系。
庫塔-儒可夫斯基模型無法預測二維機翼將產生多少環量或升力。 使用庫塔-儒可夫斯基定理計算每單位翼展的升力需要已知的環量值。 特別是，如果滿足庫塔條件，即後駐點移動到翼型後緣並在飛行期間附著在上面，升力就可以利用保角映射法從理論上計算出來。
傳統翼型產生的升力由其設計和飛行條件决定，如前進速度、攻角和空氣密度。還可以人為加入環量來提高升力，例如透過從邊界面的內部吹氣（boundary-layer blowing）或使用吹氣式襟翼（blown flap）。在佛來納轉子推進器（Flettner rotor propeller）中，整個翼型是圓形的，並繞著翼展軸旋轉來建立環量。
三維流動

圍繞三維機翼的流動還涉及其他重要問題，尤其是與翼尖有關的問題。對於低展弦比的機翼，如典型的三角翼，二維理論的模型可能較差，三維流動效應占了主導地位。即使對於高展弦比的機翼，有限翼展的三維效應也會影響整個翼展，而不會只影響靠近翼尖的地方。
三維流動 > 翼尖和翼展分佈

翼尖的垂直壓力梯度會導致空氣側向流動，然後從機翼下方出去，回到上表面。 這降低了翼尖處的壓力梯度，因此也降低了升力。升力在翼展方向上（從翼根到翼尖）趨於減小，翼型截面周圍的壓力分佈也在翼展方向上有相應變化。在與飛行方向垂直的方向上，飛機的壓力分佈有著如右圖所示的傾向。這種沿翼展變化的壓力分佈是透過與速度場的相互作用來維持的。機翼下方的氣流向外側加速，機尖外側的氣流向上加速，機翼上方的氣流向內側加速，這就形成了如右圖所示的流型。
與具有相同翼型形狀和截面升力的二維流相比，這種流動有著更多的向下偏轉，並且與二維流相比需要更高的截面攻角來實現相同的升力。機翼實際上是在自己製造的下沉氣流（downdraft）中飛行，就像自由氣流向下傾斜一樣，其結果是空氣動力向量的總和與二維情況相比略微向後傾斜。這個力向量多出來的後向分量稱為升力誘導阻力。
機翼上方和下方的速度在翼展方向上的分量差異（上方內側方向和下方外側方向之間）在後緣和下游的尾流中持續存在。在氣流離開後緣後，這種速度差發生在相對較薄的剪切層上，稱為渦流面（vortex sheet）。
三維流動 > 馬蹄形渦旋系統

離開機翼的翼尖流產生翼尖渦流。當主渦流面從後緣向下游移動時，會在其外緣處捲起，與翼尖渦流合併。翼尖渦流與補充其的渦流面的組合稱為渦跡流（vortex wake）。
除了尾部渦跡流中的渦量外，機翼邊界層中也有渦量，稱為「束縛渦漩」或「附著渦漩」（bound vorticity），它將機翼兩側的尾部渦流面連接成一個馬蹄形的渦流系統。1907年，英國航空先驅蘭徹斯特認識到馬蹄形渦流系統的存在。
給定束縛渦漩和尾流渦量的分佈，必歐-沙伐定律（向量微積分關係式）可用於計算由機翼升力在場中任何位置所引起的速度擾動。 三維機翼的升力分佈和升力誘導阻力的近似理論即基於這種應用於機翼馬蹄渦系統的分析。在這些理論中，束縛渦漩通常被理想化，並假設位於機翼內的曲面處。
因為在這些理論中，速度是從渦量推導出來的，所以一些作者描述了這種情況，以暗示渦量是速度擾動的原因，例如使用「渦流引致的速度」（the velocity induced by the vortex）等術語。但以這種方式在渦量和速度之間賦予機械式的因果關係，與物理學並不一致。機翼周圍流動的速度擾動實際上是由壓力場產生的。
相關

爬升（英语：）
阻力係數
達朗貝爾佯謬
升力線理論（英语：）
庫斯內效應（英语：）
升阻比
流體動力學
翼體（英语：）
擾流板
渦流升力（英语：）
皇后号战列舰

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历史
德意志帝国
艦名:  皇后号
艦名出處:  奥古斯塔·维多莉亚皇后
建造者:  基尔霍瓦兹船厂（英语：）
铺设龙骨:  1910年11月
下水日期:  1911年11月11日
入役日期:  1913年5月14日
结局:  1919年6月21日凿沉于斯卡帕湾
注释:  1936年打捞上岸并拆解
技术数据
船級:  皇帝级战列舰
排水量:   标准：24724吨  满载：27000吨 
船長:  172.40米
型宽:  29米
吃水:  9.10米
動力輸出:  20,594千瓦特（27,617匹指示馬力）
動力來源:  3轴帕森斯蒸汽轮机
船速:  22.1節（40.9每小時）
續航力:  7900海里以12节
乘員:  1084人
武器裝備:   10 × 305毫米50倍径速射炮  14 × 150毫米45倍径速射炮（英语：）  12 × 88毫米45倍径速射炮（英语：）  05 × 500毫米水下鱼雷发射管 
装甲:   装甲带：350（14英寸）  司令塔：400（16英寸）  炮台：300（12英寸） 
皇后号战列舰（德語：）是德意志帝国海军五艘皇帝级战列舰的3号舰。它于1910年11月在基尔的霍瓦兹船厂（英语：）开始龙骨架设，1911年11月11日下水，至1913年5月14日投入舰队服役。该舰在五座双联装炮塔中装备有十门305毫米50倍径速射炮，最高航速为22.1節（40.9每小時）。它最初隶属公海舰队的第三战列分舰队，其后及服役生涯的大部分时间又改编至第四战列分舰队，包括第一次世界大战。
连同其姊妹舰皇帝号、腓特烈大帝号、柳特波德摄政王号和阿尔贝特国王号一起，皇后号参与了一战期间的所有舰队主要行动，其中包括1916年5月31日至6月1日爆发的日德兰海战。该舰也出现在阿尔比恩行动中，于1917年10月对俄国控制的里加湾岛屿实施两栖攻击。而随后于1917年11月发生的第二次黑尔戈兰海战，皇后号亦有参与。
随着德国战败并于1918年11月签署了停战协定后，皇后号与公海舰队的大部分主力舰都被英国皇家海军扣押在斯卡帕湾。在协约国就《凡尔赛条约》的最终版本进行谈判期间，这些舰只被解除武装并仅保留了基干船员。1919年6月21日，即条约签署的前几天，海军少将路德维希·冯·罗伊特作为被扣押舰队的指挥官，下令全数凿沉己方舰队，以确保英国人无法强占舰只。皇后号残骸于1936年被打捞上岸，并在随后拆解报废。
建造及设计

条目：皇帝級戰艦
腓特烈大帝号最初是由德意志帝国海军以“哈根代舰”（）作为合同代号订购，以取代过时的岸防舰海姆达尔号。。它于1910年11月在基尔的霍瓦兹船厂（英语：）开始进行龙骨架设，1911年11月11日下水，之后再展开舾装工作。在下水仪式上，由普鲁士公主维多利亚·路易丝主持为舰只命名，并由海军上将汉斯·冯·克斯特发表演说。船厂人员于1913年5月13日将舰只交付至海军，它在翌日投入服役。由于在海试期间涡轮机受损，皇后号直至1913年12月13日才加入公海舰队。
皇后号的全长为172.4米、舷宽29米、有9.1米的前吃水和8.8米的后吃水，满载排水量达到27000吨。它使用3套帕森斯（英语：）蒸汽涡轮机作为动力装置，并由16台燃煤锅炉（英语：）供应蒸汽。推进系统的最高速度为22.1節（40.9每小時）。全舰可贮煤3600吨，能够以12節（22每小時）的速度续航7,900海里（14,600）。
舰只装备的主炮为分布在五座双联装炮塔中的十门305毫米50倍径速射炮。它摒弃了以往德式战列舰低效的六边形炮塔排列；相反，五座炮塔中的三座是安装在中心线上，其中设于舰艉的两座是以超射布局排列。其余两座则以雁列式布局安装在舰舯，可同向进行侧舷齐射。副炮系统（英语：）则包括十四门安装在舰舯炮廓（英语：）内的150毫米45倍径速射炮（英语：）、八门88毫米45倍径速射炮（英语：）以及四门88毫米45倍径高射炮。此外，皇后号还装备有五具500（20英寸）鱼雷发射管。其中舰艏一具，两边舷侧各两具。
皇后号受到克虏伯生产的渗碳装甲（英语：）所保护，其主装甲带在中央堡垒（英语：）上有350（14英寸）厚；主炮塔的正面和两侧则有300（12英寸）厚。司令塔的装甲厚度则更为殷实，两侧达到400（16英寸）。与同级的另外四艘舰一样，皇后号是在1916年的日德兰海战之后才加装了防鱼雷网（英语：）。
服役历史

在1913年12月加入第三战列分舰队后，皇后号参加了例行的舰队训练。1914年2月先是进行了分舰队操练，随后是舰队演习，两次都发生在北海。5月，舰队再次于北海和波罗的海训练。皇后号于7月7日离开德国，参加驶往挪威的年度夏季巡游。但由于弗朗茨·斐迪南大公遇刺案的发生使得国际局势日益紧张，舰只于7月22日被提前召回。返回德国后，皇后号于7月24日驶往布伦斯比特尔，在那里，它成为首艘穿越完成加深的威廉皇帝运河的战列舰。航程要求减负运行，因此在离开基尔的霍尔特瑙（德语：）船闸后仅12小时，皇后号便又与分舰队的余部会合。7月31日，整个分舰队经由运河重返北海。至8月4日午夜，英国携其强大的大舰队，正式对德国宣战。
皇后号参加了公海舰队进入北海的第一次出击，这发生于1914年11月2－3日，然而在行动中没有遇到英国军队。第二次行动随后发生于12月15－16日。这次出击源自公海舰队总司令、海军上将腓特烈·馮·英格諾爾的战略选择：即利用海军少将弗朗茲·馮·希佩爾麾下第一侦察集群的大巡洋舰袭扰英国沿岸城镇，以诱使英国大舰队抽调部分兵力出击，进而被埋伏一旁的公海舰队主力歼灭。12月15日清晨，舰队离开港口突袭斯卡布罗、哈特尔浦及惠特比（英语：）。当天傍晚，由十二艘无畏舰（包括皇后号及其四艘姊妹舰）连同八艘前无畏舰组成的德国战列舰编队，来到距离英国一个孤立分舰队的六艘战列舰约10海里（19）范围内。然而，与敌对驱逐舰之间在黑暗中进行的零星冲突使得英格诺尔误判自己面对的是整个大舰队主力。根据德皇威廉二世的谕令，为避免不必要的冒险，英格诺尔中断了交战并将舰队撤回德国。
由于在1915年1月的多格滩海战中损失了大巡洋舰布吕歇尔号，英格诺尔上将于2月2日被德皇解除了职务。海军上将胡戈·冯·波尔接替他成为公海舰队司令。波尔延续了前任扫荡北海以摧毁孤立的英国编队的政策。舰队于1915年展开了一系列深入北海的推进，其中在5月17－18日、5月29－30日、8月10日、9月11－12日以及10月23－24日的扫荡行动中，皇后号均有参与。从12月5日至20日，第三分舰队以另一轮波罗的海训练结束了这一年的活动。皇后号于1916年1月23－29日再次驶往波罗的海参加分舰队训练。返回北海后，舰只进入威廉港的旱坞进行定期维护，历时从1月31日至2月20日。
波尔担任舰队总司令的任期很短；1916年1月，身患肝细胞癌的他无法继续再履行职责。其职务被海军上将赖因哈德·舍尔所取代。舍尔提出了一个更激进的策略，旨在与大舰队正面对抗；该策略于2月获得了德皇的批准。舍尔的首个行动是在3月5－7日，然而是次对霍夫登（德语：）海域的扫荡无功而返。皇后号还于4月2－3日参加了至阿姆伦滩（英语：）的推进。舰队的另一次出击则是4月21－22日。
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条目：日德兰海战
皇后号作为公海舰队的一份子参加了1916年5月31日至6月1日爆发的日德兰海战，其当时的舰长为海军上校卡尔·西弗斯（德语：）。德国舰队再次试图吸引及牵扯大舰队的一部分，并在英国舰队主力可能报复之前将其摧毁。在行动中，皇后号是第三分舰队第六支队的第2艘舰、以及全体战斗序列中的第6艘舰，直接位列皇帝号之后和柳特波德摄政王号之前。第六支队仅落后于领头的第五支队，后者由4艘国王级战列舰组成。8艘黑尔戈兰级和拿骚级战列舰被编入第一战列分舰队的第一及第二支队，它们紧随第六支队；而殿后部队（英语：）则由6艘年迈的前无畏舰组成的第二战列分舰队第三、第四支队担当。
在欧洲中部时间16:00前不久，第一侦察集群的大巡洋舰遇到了由戴维·贝蒂率领的英国第1战列巡洋分舰队（英语：），双方随即展开火炮对决。其中英国的不倦号（英语：）在17:00过后、以及玛丽皇后号在不足一个半小时内均被摧毁。16:19，皇后号由于冷凝器开始渗漏，而被迫暂时停用中心轴上的涡轮发动机。船员能够在皇后号投入战斗前重启发动机。与此同时，德国的大巡洋舰为了将英国舰只引向公海舰队的主力而向南航行。至17:30，国王号作为领头的德国战列舰，发现己方第一侦察集群和敌方第1战巡分舰队接近。德国战列巡洋舰旋即转向右舷，而英国舰只则向转向左舷。17:45，舍尔下令向左转舵两点，以便让他的舰群靠近英国战列巡洋舰，一分钟后，即17:46，他下达了开火的命令。
大约17:40，英国轻巡洋舰诺丁汉号（英语：）在至少16,500碼（15,100）的距离外向皇后号发射了一枚鱼雷，未能命中其目标。而在舍尔命令舰队开火后，皇后号曾短暂迎击战列巡洋舰新西兰号（英语：），同样未能取得命中。至17:54，新西兰号与其他英国战列巡洋舰加快了速度，脱离射程。英国驱逐舰涅斯托尔号（英语：）和游牧民号（英语：）则在早前的交战中被击伤，它们直接瘫痪在公海舰队前进的航线上。皇后号及其三艘姊妹舰遂以副炮向游牧民号开火，而第一分舰队的战列舰则攻击涅斯托尔号。19:00左右，德国的战列线与英国的第2轻巡洋分舰队（英语：）遭遇，皇后号利用主炮向一艘不明身份的四囱巡洋舰发射了三轮齐射，但没有命中。
19:00后不久，来自英国战列巡洋舰无敌号的一枚炮弹使德国小巡洋舰威斯巴登号瘫痪；身处国王号舰上的第三分舰队司令、海军少将保罗·贝恩克试图调遣他的部队来保护受损的小巡洋舰。与此同时，英国的第3（英语：）及第4轻巡洋分舰队（英语：）开始对德国战列线展开鱼雷攻击；在推进至鱼雷射程范围期间，它们也利用主炮压制威斯巴登号。德国第三分舰队的8艘战列舰同时向英国的轻巡洋舰群猛烈开火，但即便是其主炮的持续火力也未能击退对手。英国装甲巡洋舰防卫号（英语：）、勇士号（英语：）以及黑太子号（英语：）陆续加入了对瘫痪的威斯巴登号的围攻。19:14至19:17，几艘德国战列舰及大巡洋舰集中火力向防卫号及勇士号开火。皇后号最初是与英国第5战列分舰队（英语：）的一艘战列舰交战，并取得了命中；根据皇后号的战斗日志，命中舰只为马来亚号（英语：）。在轰击马来亚号约3分钟后，皇后号将火力转移至防卫号。该舰迅速被德国无畏舰的几枚大口径炮弹连续命中。其中一发齐射穿透了巡洋舰的弹药库，并伴随着巨大的爆炸遭摧毁。防卫号爆炸后，皇后号转而瞄准的目标据信是战列巡洋舰虎号。但仅两轮齐射后，厚重的烟霾便迫使皇后号停火。
至20:00，舍尔命令德国战列线向东转向180度以脱离英国舰队。这次调动是在猛烈的炮火下进行，从而造成了德国舰队的混乱。皇后号由于过度靠近柳特波德摄政王号而被迫向右转舵脱离队形，以避免碰撞。后面的舰只则以高速驶近皇后号身旁。因此，皇后号不得不保持脱节，无法回到指定位置。转向颠倒了德舰队形的顺序；皇后号此时是战列线中的倒数第7艘舰。至23:30左右，公海舰队完成夜间巡航编队的重组。皇后成为24艘舰的第11艘，位居战列线中部。
在领头的战列舰与英国驱逐舰进行了一系列的夜间交战后，公海舰队成功突破了英国的轻型部队，并于6月1日凌晨4:00到达犄角礁（英语：）。几小时后，德国舰队回到威廉港；由第一分舰队的5艘战列舰在外围锚区组成防御阵位，而皇后号、皇帝号、柳特波德摄政王号和王储号也在威廉港入口处戒备。其余的战列舰及大巡洋舰则进入威廉港——那些仍然具备作战能力的舰只需要在内港进行补给。在战斗过程中，皇后号共发射了一百六十枚305毫米重炮和一百三十五枚150毫米速射炮。它在战斗中毫发无损。
服役历史 > 后续行动

8月初，皇后号与仍具备作战条件的第三分舰队余部在波罗的海进行了支队训练。8月18日，舍尔计划重演日德兰计划（英语：），试图利用可供使用的的两艘大巡洋舰毛奇号和冯·德坦恩号，在三艘无畏舰的支援下，炮击桑德兰的沿岸城镇，进而引诱并摧毁贝蒂的战列巡洋舰。舰队余部，包括皇后号，则会跟随其后提供掩护。但在接近英国海岸时，舍尔收到了来自齐柏林飞艇关于英国部队在该地区出没的错误报告，进而掉头向北。结果，炮击并未发生，至14:35，舍尔收到了大舰队迫近的警告，他并不愿意在难分伯仲的日德兰海战后仅11周便又与整个大舰队交战，于是下令全体舰队掉头撤回德国港口。
另一次舰队推进随后发生于10月18－20日，但在没有遇到任何英国部队的情况下结束。两周之后，于11月4日，皇后号又奉命参加了出征至丹麦西海岸的行动，对两艘在当地搁浅的U艇U-20号和U-30号提供协助。12月1日，公海舰队重组；4艘国王级战列舰连同新编入役的巴伐利亚号留在第三战列分舰队，而包括皇后号在内的5艘皇帝级舰只，则转移至新组建的第四战列分舰队。1917年3月14日，皇后号在通过威廉皇帝运河时不慎搁浅，导致其中一条舭龙骨受损，有约280吨水灌入舰体。维修工作于3月15－18日在基尔的帝国船厂进行。皇后号于3月30日返回北海，并维持警戒（英语：）值勤直至6月8日。6月9日，它又前往波罗的海参加长达一个月的系列演练，至7月2日结束。皇后号于7月3日恢复在德意志湾的警戒任务，直至9月11日被抽调至特遣队参加阿尔比恩行动。