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安德鲁·罗伯森
职业生涯

2013年4月28日，羅伯森宣佈放棄他第四年的大學學業，參加2013年NBA選秀[4][5]。在2013年NBA選秀上，羅伯森在第26順位被明尼蘇達森林狼摘下，隨後送至俄克拉何馬城雷霆[6][7]。
2013年7月13日，雷霆隊總經理薩姆·普雷斯蒂宣佈，球隊已經簽下了羅伯森，7月27日，費城問詢報跟進報告稱，羅伯森的合同是標準的80%[注 1]。在羅伯森的新秀賽季，他總計被8次下放到土爾沙66人。
2016年2月25日，Andre Robertson 出場22分鐘，出手2球全失，轟下0分0籃板0助攻0抄截0阻攻0犯規0失誤，歷史第一。最終雷霆以119:123不敵鵜鶘。
打球風格

罗伯森普遍被認為是一名防守扎實的球員，以他6尺7英寸（約2.01M）的身高，可以從1號位守到4號位，且在防守上不貪圖搏命式抄截，以加壓對手降低命中率為主，在雷霆隊時期常常被賦予看守對方頭號得分手任務，職業初期被塑造成一名3D球員。
生涯数据

| 籃球數據縮寫說明 |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- |
|   GP | 出賽場次 |   GS  | 先發場次 |  MPG  | 場均上場時間 |  |  |  |
|  FG%  | 投籃命中率 |  3P%  | 三分命中率 |  FT%  | 罰球命中率 |  |  |  |
|  RPG  | 場均籃板 |  APG  | 場均助攻 |  SPG  | 場均抄截 |  |  |  |
|  BPG  | 場均阻攻 |  PPG  | 場均得分 |  粗體  | 最高紀錄 |  |  |  |
生涯数据 > NBA常规赛

| 賽季 | 球隊 | GP | GS | MPG | FG% | 3P% | FT% | RPG | APG | SPG | BPG | PPG |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- |
| 2013–14 | 俄克拉何马城雷霆 | 40 | 16 | 10 | .485 | .154 | .700 | 2.4 | 0.4 | 0.5 | 0.3 | 1.9 |
| 生涯 |  | 40 | 16 | 10 | .485 | .154 | .700 | 2.4 | 0.4 | 0.5 | 0.3 | 1.9 |
生涯数据 > NBA季后赛

| 賽季 | 球隊 | GP | GS | MPG | FG% | 3P% | FT% | RPG | APG | SPG | BPG | PPG |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- |
| 2014 | 俄克拉何马城雷霆 | 2 | 0 | 4.5 | .000 | .000 | .000 | 1.0 | 0.0 | 0.0 | 0.0 | 0.0 |
| 生涯 |  | 2 | 0 | 4.5 | .000 | .000 | .000 | 1.0 | 0.0 | 0.0 | 0.0 | 0.0 |
参考资料

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|  论 编2013年NBA選秀 |
| --- | --- |
第一轮:  安东尼·本内特  维克托·奥拉迪波  奥托·波特  科迪·泽勒  亚历克斯·莱恩  諾倫斯·諾艾爾  本·麦克勒莫尔  肯塔维奥斯·卡德维尔-波普  特雷·伯克  C·J·麦科勒姆  麥可·卡特-威廉斯  史蒂文·亚当斯  凯利·奥利尼克  沙巴兹·穆罕默德  揚尼斯·阿德托昆博  卢卡斯·诺盖拉  丹尼斯·施罗德  沙恩·拉金  谢尔盖·卡拉肖夫  托尼·斯内尔  戈尔吉·迪恩  美臣·普林利  所罗门·希尔  小蒂姆·哈达威  雷吉·布洛克  安德烈·罗伯森  鲁迪·戈贝尔  里维奥·让-查尔斯  阿奇·古德溫  内马尼亚·内多维奇 
第二轮:  阿伦·克拉布  亚历克斯·阿夫里内斯  卡里克·菲利克斯  以赛亚·卡南  小格伦·莱斯  雷·麦卡勒姆  托尼·米切尔  内特·沃尔特斯  杰夫·威西  格兰特·杰雷特  贾马尔·富兰克林  皮埃尔·杰克逊  里基·莱多  迈克·穆斯卡拉  马尔科·托多罗维奇  埃里克·格林  劳尔·内托  莱恩·凯利  埃里克·墨菲  詹姆斯·恩尼斯  罗梅罗·奥斯比  洛伦佐·布朗  科尔顿·艾弗森  阿尔萨兰·卡齐米  若弗雷·洛韦尔涅  佩顿·西瓦  亚历克斯·奥利卡西  德肖恩·托马斯  博扬·杜布列维奇  亚尼斯·季马
天主教太特教區

| 天主教太特教區  |
| --- | --- |

教会管区
 
教區位置
基本
教座位置: 莫桑比克
管轄範圍: 太特省
禮儀形式: 拉丁禮
所屬教省: 貝拉
創設時間: 1970年
主教座堂: 聖雅各伯主教座堂
首長職銜: 主教
教務首長
教宗: 方濟各
教區主教: 迪亞曼蒂諾·瓜波·安圖內斯（德语：）
統計資料
教友人數: 267,492
天主教太特教區（拉丁語：、葡萄牙語：）是莫桑比克一個羅馬天主教教區，屬貝拉總教區。
教區成立於1970年6月19日，位於太特省，2010年有教友267,492人（佔轄區總人口16.8%）、廿六個堂區、卅六名司鐸。現任教區主教為迪亞曼蒂諾·瓜波·安圖內斯（德语：）。
參考

↑   (PDF). 宗座公報 (梵蒂岡出版社). 1963年, 55: 215  [2013-06-11]. （原始内容存档 (PDF)于2010-03-27）.
↑  . Holy See Press Office. 2019-03-22  [2019-04-30]. （原始内容存档于2019-04-30） （英语）.
|  论 编莫桑比克天主教教區 |
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馬普托總教區: 伊尼揚巴內教區 | 賽賽教區
貝拉總教區: 希莫尤教區 | 古魯埃教區 | 克利馬內教區 | 太特教區
楠普拉總教區: 利欣加教區 | 納卡拉教區 | 彭巴教區
參見：莫桑比克天主教 · 莫桑比克天主教教區列表 · 非洲天主教教區列表
無腦畸形

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| Anencephaly |
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类型: nervous system malformations[*]、疾病
分类和外部资源
醫學專科: 醫學遺傳學; 小兒科
ICD-11: LA00.0
ICD-9-CM: 740.0
OMIM: 206500、​206500
DiseasesDB: 705
MedlinePlus: 001580
eMedicine: 1181570
Orphanet: 1048、​1048
[编辑此条目的维基数据]
无脑畸形（英語：）是胚胎发育期間，出現顱骨缺陷、及腦部發育不全的罕見先天性疾病，肇因於受精后第23至第26天内神经管出現缺陷，使其延髓末端无法闭合。雖然稱作「無腦」畸形，不過就算患者只是少了一部份的脑，例如端腦，也仍定義為無腦畸形。患者剩余下來的腦部结构通常只覆盖了一层薄膜，皮肤、骨、脑膜等皆無。絕大多數的情況下，患者於出生時已為死胎；即使在极少數在出生瞬間能存活下來的例外中，他們最多也只能存活幾天。
症状

美國國家神經系統疾病臨床醫學研究中心（NINDS）對於此疾病的描述如下：「無腦畸形症的嬰兒出生時，通常就已經是盲聾狀態，對於週遭環境無法感知，而且沒有痛覺。儘管有些無頭畸形個案在出生時擁有腦幹，但在永久缺乏能夠運作的大腦的情況下，患者能夠感知週遭環境的可能性將會被永遠地排除掉；反射動作，像是呼吸，或對聲音、觸碰的反應等，仍有可能會發生。」
診斷

無腦畸形能在出生前以超聲波掃瞄診斷出來。母體中的α-胎兒蛋白篩選及詳細的胎兒超聲波掃瞄，在篩選神經管缺陷（如脊柱裂和無腦畸形）時起著重大作用。
診斷 > 部份腦部缺損

這是比較稀有的類型，特徵是發育不全的顱骨、中度顱骨缺損，以及名為脑血管区的顱突出，Area cerebrovasculosa是由一截不正常的、海綿狀的血管組織、範圍由一層薄膜到一大片結締組織不等的膠質組織、出血性血管通道、膠質結節、和雜亂的脈絡叢所組成的。
診斷 > 全腦缺損

這是三種無腦畸形之中最常見的一種。
診斷 > 顱骨脊椎裂畸形

這是最嚴重的無腦畸形類型，脑血管和髓质血管[譯名請求] 將脊柱及顱骨缺損的位置完全填滿。其特徵是脊髓中的骨骼缺損及神經組織外露，因為顱骨無法形成。其機率為一千分之一，幸而各種物理及化學測試能把病徵在懷孕初期就給診斷出來。
預後

無腦畸形沒有任何治愈的方法，因此患者於預後必然死亡。多數的患者在胚胎時期就已經胎死腹中；而於出生時仍然存活的患兒則會在幾小時至幾天內，因心跳猝停而亡。在美國，能存活超過一年而又被記錄在案的案例僅有四宗。
在絕大部分的案例中，醫護人員不會向患無腦畸形的患者施予積極的復甦法，因此只能順其自然：通常在臨床上的做法就只有給患者補充水分、營養，以及施行緩和療法。
流行病學

在美国，无脑畸形发生的机率约为1万人中有一例；在中國大陆的机率估计1万人中有5人。研究表明女婴更容易受到这种疾病的影响。
倫理爭議 > 器官捐贈

其中一個關於無腦畸形的新生兒的爭議就是器官捐贈問題。使得立法規管開始的案例是發生於1992年的「嬰兒泰瑞莎案件」，此案中，器官捐贈的界線首次遭受考驗。由於嬰孩器官相當稀少，因此高需求的小兒器官移植就成為主要的公共健康問題。1999年，英國研究指出其國內兩歲以下死亡的案例中，有三成至五成的患者正等候器官移植。要使嬰孩的器官可以有效地進行移植，該器官內的血液循環就必須在運作途中，又或者是在血液循環剛剛停止的一段短時間內。然而這構成了法律及倫理上的問題。在美國，所有州份都有立法規定器官捐贈者必須於去世後方可把器官捐贈出去；利他目的的活體單邊腎臟及部分活肝組織移植除外。
在需求量極大的時代裏，有器官捐贈支持者認爲這樣可以讓適合捐贈的器官變得更多。在美國，每年估計需要400-500個嬰兒的心臟和腎臟，以及500-1,000個嬰兒的肝臟。因為無腦畸形的新生兒仍有局部運作中的腦幹，所以他們仍具有腦幹反射動作的能力，例如自主呼吸；也因為如此，患者無法被宣佈為腦死。
關於器官捐贈，在醫學界中最主要的道德問題是無腦畸形的誤診、滑坡謬誤，無腦畸形的新生兒很少成為器官的來源，而此會削弱人們對器官捐贈的信心。主要的問題都在於人類彼此之間道德觀念的批鬥。以無腦畸形作為例子，反對的聲音都源于擔心這會成爲強逼捐贈的先例，就例如一個被診斷為嚴重癡呆（腦退化）的老人因自己做不了決定就任由擺佈一樣。另一個爭論點是到底最後會有多少兒童受益。雖然現有的數據各有出入，然而可以確定的是，絕大多數無腦畸形的孩童在出生時就已成死胎。
目前已有提案以繞過器官捐贈中的法律及倫理問題，包括待捐贈者死亡後才進行器官摘除、為無腦畸形新生兒新增特別的法律類別、以及將他們定義為「非人類」。
在英國，無腦畸形的嬰兒會被視為全國家最年輕的器官捐贈者。Teddy Houlston于懷孕12周被診斷為無腦畸形，他的父母Jess Evans 和 Mike Houlston決定不墮胎而是讓Teddy成爲器官捐贈者。Teddy在2014年4月22日出生于加的夫，並生存了100分鐘，之後他的心臟和腎臟就被摘除。他的腎臟隨後被移植到加拿大利茲的一名成年人身上。Teddy的雙胞胎Noah則健康出生。
倫理爭議 > 腦死亡

目前有四種判定腦死亡的方法：器官衰竭（心、肺）、全腦死亡、以及新皮質死亡。爭議點在於無腦畸形患者本身的新皮質已經死亡，他們不可能再回復及擁有意識，而那兩點是作為「人」的決定性因素；腦死亡患者是支撐著器官捐贈的一大來源。
新皮質死亡跟持續性植物狀態（通稱「植物人」）相近，大腦的認知功能皆已喪失。在法律學者David Randolph Smith的提案中，他試圖證明新皮質死亡跟腦死是一樣的，並以正电子发射计算机断层扫描（PET）測定相似性；不過他的論述遭受非議，指用PET診定新皮質死亡存在著不確定性。
倫理爭議 > 終止懷孕

無腦畸形能在分娩前被診斷出來，而且準確性相當高。縱然無腦畸形是必死的，但能否終止懷孕仍要視乎當地相關法律。根據一份2013年的報告，全世界有兩成六的人所居住的國家是禁止墮胎的。於2012年，巴西把墮胎權擴展，使被診斷出懷有無腦畸形胚胎的母親有權選擇終止懷孕；然而這個決定受到了幾個宗教團體的強烈反對。
參考文獻

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一个患有颅盖缺损和脑部缺损的婴儿
庫納希夫卡

51°2′37″N 32°0′49″E﻿ / ﻿51.04361°N 32.01361°E﻿ / 51.04361; 32.01361
庫納希夫卡（烏克蘭語：），是烏克蘭北部的村莊，隸屬切爾尼希夫州的尼任區。該村始建於1629年，面積1.55平方公里，海拔高度125米，2001年人口563，人口密度每平方公里363.2人。
參考資料

Погода в селі Кунашівка （页面存档备份，存于）
Гамазей[永久]
杰克·罗德韦尔

| 0 | 1 | 2 | 3 |
| --- | --- | --- | --- |
 
個人
全名:  Jack Christian Rodwell
出生日期:   (1991-03-11) 1991年3月11日（33歲）
出生地點:  英格蘭紹斯波特
身高:  
位置:  後衛、中場

現在所屬:  FC悉尼
職業*
| 年份 |  球隊 |   |  （） |
| 2007−2012 |  愛華頓 |  85 |  (4) |
| 2012−2014 |  曼城 |  16 |  (2) |
| 2014−2018 |  新特蘭 |  67 |  (5) |
| 2018−2019 |  布力般流浪 |  21 |  (1) |
| 2020−2021 |  錫菲聯 |  1 |  (0) |
| 2021−2022 |  西悉尼流浪者 |  14 |  (3) |
| 2022− |  FC悉尼 |  0 |  (0) |
‡
| 2006−2007 |  英格蘭U-16 |  4 |  (0) |
| 2007−2008 |  英格蘭U-17 |  9 |  (0) |
| 2008−2009 |  英格蘭U-19 |  4 |  (0) |
| 2009−2012 |  英格蘭U-21 |  21 |  (2) |
| 2011−2013 |  英格蘭 |  3 |  (0) |
 * 職業次數與數僅計算國內聯賽部份 最後更新於：2020年1月3日 17:24 (UTC) ‡ 次數和數 最後更新於：2013年6月2日 17:24 (UTC)
傑克·克里斯蒂安·羅德韋爾（英語：；1991年3月11日—）出生於英格蘭爱尔兰海邊濱海城市紹斯波特，是一名職業足球員，司職中堅或防守中場，現效力澳大利亞職業足球聯賽球會FC悉尼。
生平 > 球會

2005年年僅14歲的魯迪維爾為愛華頓U18青年隊上陣，僅一年後的10月，當時15歲的魯迪維爾又首次為愛華頓預備隊上陣；2007年12月20日為一隊處子上陣，在歐洲足協盃作客對阿爾克馬爾後補入替加維臣，以16歲284日打破球會歷來最年輕球員參加歐洲賽的紀錄。
2008年3月9日作客1-0擊敗新特蘭，魯迪維爾在完場前後補入替卡希爾，在英超處子登場。3月17日年滿17歲的魯迪維爾與球會簽訂首份職業合約，為期兩年。直到聯賽煞科日5月11日主場對紐卡素，他再次在完場前一刻後補入替季後離隊的老將（Lee Carsley）。
2008/09年球季開鑼日主場對布力般流浪，魯迪維爾首次正選為一隊上陣，踢足全場90分鐘。2009年2月15日足總盃第五圈主場對阿士東維拉，魯迪維爾開賽後3分鐘近門射入先拔頭籌兼取得個人在一隊首個入球，協助球隊3-1獲勝過關。2月19日與愛華頓續五年長約，留隊直到2014年。
2012年8月12日，英超球會曼城以1,200萬英鎊轉會費從愛華頓購入魯迪維爾，合約為期五年，另視乎其表現轉會費可增至1,700萬英鎊。
2014年8月5日，英超球會新特蘭從曼城購入魯迪維爾，轉會費金額沒有正式公佈，估計為1,000萬英鎊，合約為期五年。
生平 > 國家隊

魯迪維爾曾分別代表英格蘭U16、U17、U18、U19及U21等五個不同年齡界別的國家隊。2006年12月8日魯迪維爾以隊長身份帶領英格蘭U16以2-1擊敗蘇格蘭U16贏得勝利盾（Victory Shield）。四個月後的2007年4月28日，他在新揭幕的溫布萊球場對西班牙U16的友誼賽，下半場52分鐘一箭定江山。
2007年10月23日已獲提升到英格蘭U17的魯迪維爾在2008年歐洲U-17足球錦標賽外圍賽6-0大勝愛沙尼亞U17一役射入「埋齋」，英格蘭順利晉級第二輪外圍賽。2008年2月5日在阿爾加維足球邀請賽（Algarve Tournament）0-0賽和地主葡萄牙U17後奪得冠軍，並在上一場以2-0擊敗第二輪外圍賽對手之一的法國U17。3月25日在特拉維夫舉行第二輪外圍賽的首場比賽對法國U17，魯迪維爾在下半場58分鐘先開紀錄，但最終1-1和局完場，英格蘭U17最後以2和1負墊底成績出局。
2008年10月10日英格蘭U19在2009年歐洲U-19足球錦標賽外圍賽3-1擊敗北愛爾蘭U19後確定晉級第二輪外圍賽，魯迪維爾在完場前後補入場。三日後對塞爾維亞U19負1-4的比賽，魯迪維爾則獲派正選上陣。2009年3月26日魯迪維爾以隊長身份帶領英格蘭U19在主場友賽捷克U19，雙方踢成0-0平手終場。
2009年3月19日剛渡過18歲生日的魯迪維爾獲皮雅斯徵召加入英格蘭U21。3月31日於0-2負於法國U21一役在完場前入替馬田·卡尼。6月1日魯迪維爾獲選進入英格蘭U21參加在瑞典舉行2009年歐洲U-21足球錦標賽決賽週最後23人大軍名單。6月8日對阿塞拜疆U21，洛維爾下半場後補上陣，於完場前射入湊足7-0的紀錄，是他個人首個U21入球。U21歐錦賽決賽週最後一場分組賽對德國U21，魯迪維爾獲派正選上陣，更於上半場30分鐘接應角球頂入扳平1-1，為球隊保著分組不敗及首名出線資格。
私人生活

魯迪維爾是前黑池翼鋒東尼·魯迪維爾（Tony Rodwell）的侄兒。
榮譽

勝利盾：2006年；
參考資料

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↑  . 英格蘭足球總會官網. 2009-03-31  [2009-04-23]. （原始内容存档于2021-02-06） （英语）.
↑  . BBC Sport. 2009-06-01  [2009-06-09]. （原始内容存档于2009-06-01） （英语）.
↑  . BBC Sport. 2009-06-08  [2009-06-09]. （原始内容存档于2016-03-05） （英语）.
↑  . BBC Sport. 2009-06-22  [2009-06-23]. （原始内容存档于2020-08-02） （英语）.
↑  . 衛報. 2009-02-19  [2009-04-23]. （原始内容存档于2011-10-13） （英语）.
外部連結

足球数据库：積·魯迪維爾的球员统计数据
愛華頓官網：積·魯迪維爾簡歷
|  论 编英格兰队参赛名单  –  2009年 |
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|  论 编英格蘭队参赛名单  –  2011年 |
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天主教索科托教區

| 天主教索科托教區  |
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教会管区
 
基本
教座位置: 尼日利亞
管轄範圍: 索科托州、卡齊納州、扎姆法拉州、凱比州
禮儀形式: 拉丁禮
所屬教省: 卡杜納
創設時間: 1953年
主教座堂: 聖家主教座堂
教務首長
教區主教: 瑪竇‧哈桑‧庫卡
統計資料
教友人數: 60,554
天主教索科托教區 （拉丁語：、英語：）是尼日利亞一個羅馬天主教教區，屬卡杜納總教區。
教區的前身是一個宗座監牧區，成立於1953年6月29日，1964年6月16日升為教區。
教區包括索科托州、卡齊納州、扎姆法拉州和凱比州共四州。2004年有教友60,554人（佔轄區人口0.5%）、十四個堂區、三十五名司鐸。現任教區主教為瑪竇‧哈桑‧庫卡。
參考資料

↑   (PDF). 宗座公報 (梵蒂岡出版社). 1953年, 45: 773  [2014-03-09]. （原始内容存档 (PDF)于2010-03-27）.
↑  .   [2014-03-09]. （原始内容存档于2014-03-09）.
|  论 编尼日利亞天主教教區 |
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阿布賈總教區: 博科教區 | 伊達教區 | 卡齊納-阿拉教區 | 拉菲亞教區 | 洛科賈教區 | 馬庫迪教區 | 奧圖波教區
貝寧城總教區: 奧奇教區 | 伊塞萊-烏庫教區 | 烏羅米教區 | 瓦里教區 | 博馬迪教區
卡拉巴爾總教區: 伊科特埃佩內教區 | 奧戈賈教區 | 哈科特港教區 | 烏約教區
伊巴丹總教區: 埃基蒂教區 | 奧約教區 | 奧紹博教區 | 翁多教區
喬斯總教區: 包奇教區 | 賈林戈教區 | 邁杜古里教區 | 潘克辛教區 | 申達姆教區 | 約拉教區
卡杜納總教區: 伊洛林教區 | 卡凡錢教區 | 卡諾教區 | 明納教區 | 索科托教區 | 扎里亞教區 | 孔塔戈拉教區
拉各斯總教區: 阿貝奧庫塔教區 | 伊傑布-奧德教區
奧尼查總教區: 阿巴卡利基教區 | 奧古教區 | 奧卡教區 | 埃努古教區 | 內維教區 | 恩蘇卡教區 | 埃庫洛比亞教區
奧韋里總教區: 阿巴教區 | 阿希阿拉教區 | 奧基奎教區 | 奧爾盧教區 | 烏穆阿希亞教區
聖座直屬: 伊巴丹聖母領報教區（馬龍尼禮）
參見：尼日利亞天主教 · 尼日利亞天主教教區列表 · 非洲天主教教區列表
列奧尼季夫卡 (涅任區)

50°47′59″N 31°57′28″E﻿ / ﻿50.79972°N 31.95778°E﻿ / 50.79972; 31.95778
列奧尼季夫卡（烏克蘭語：），是烏克蘭北部的村莊，隸屬切爾尼希夫州的尼任區。該村始建於1650年，面積1.43平方公里，海拔高度126米，2001年人口497，人口密度每平方公里348.8人。
參考資料

Погода в селі Леонідівка （页面存档备份，存于）
阿夫爾河 (索姆河支流)

| 阿夫爾河 Avre |
| --- | --- |
位于拉讷维尔西尔贝尔纳的阿夫爾河

国家:  法國
流域
流向: 索姆河→ 英吉利海峡

源頭:  
 • 位置: 阿米
 • 海拔: 280米（920英尺）
 
河口:  
 • 位置: 索姆河
 • : 49°53′0″N 2°20′25″E﻿ / ﻿49.88333°N 2.34028°E﻿ / 49.88333; 2.34028﻿ (Somme-Avre)
流域面積: 1,150 km2（440 sq mi）
本貌
長度: 66 km（41 mi）
流量:  
 • 平均流量: 5.1 m3/s（180 cu ft/s）
阿夫爾河（法語：，发音：[avʁ] （File:LL-Q150 (fra)-Jérémy-Günther-Heinz Jähnick-Avre.wav））是法國的河流，位於該國北部皮卡第，屬於索姆河的左支流，河道全長66公里，流域面積1,150平方公里，平均流量每秒5.1立方米，河口處在隆戈。
外部連結

http://www.geoportail.fr （页面存档备份，存于）
The Avre at the Sandre database
黏度

| 黏度 |
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具有不同黏度物質的模擬。右側流動物質的黏度比左側流動物質高
常見符號: η, μ
国际单位: Pa·s = (N·s)/m2 = kg/(s·m)
從其他物理量的推衍: μ = G·t
黏度（英語：）即“流体黏稠的程度”，是度量流体黏滞性大小的物理量。当液体、拟液体或拟固体物质受到外部剪切力作用时，发生形变与流动，分子间会产生内摩擦或流动内阻力，表征此相应的抗形变、抗流动特性的物理量，就是黏度。黏度的科学定义是力乘以时间除以面积。因此，其国际单位制为牛顿秒每平方米，或帕斯卡秒。
黏度也称动力黏度、黏（滞）性系数、内摩擦系数。不同物质的黏度不同，例如在室温（25℃）及常压（1巴）下，空气的黏度为18.5 μPa·s，大約是在相同温度下的水黏度的1/50。在常温（20℃）常压下，汽油的黏度为0.65 mPa·s，水为1 mPa·s，血液（37℃）为4～15 mPa·s，橄榄油为102 mPa·s，蓖麻油为103 mPa·s，蜂蜜为104 mPa·s，焦油为106 mPa·s，沥青为108 mPa·s等等。
沥青的黏度大约是水黏度的2300亿（2.3×1011）倍
黏滯力是流體受到剪應力變形或拉伸應力時所產生的阻力。在日常生活方面，黏滯像是「黏稠度」或「流體內的摩擦力」。因此，水是「稀薄」的，具有較低的黏滯力，而蜂蜜是「濃稠」的，具有較高的黏滯力。簡單地說，黏滯力越低（黏滯係數低）的流體，流動性越佳。
黏滯力是黏性液體內部的一種流動阻力，並可能被認為是流體自身的摩擦。黏滯力主要來自分子間相互的吸引力。例如，高黏度酸性熔岩產生的火山通常為高而陡峭的錐狀火山，因為其熔岩濃稠，在其冷卻之前無法流至遠距離因而不斷向上累加；而黏滯力低的鎂鐵質熔岩將建立一個大規模、淺傾的盾狀火山。所有真正的流體（除超流體）有一定的抗壓力，因此有黏性。沒有阻力對抗剪切應力的流體被稱為理想流體或無黏流體。
零黏度（对剪切应力没有抵抗力）仅在超流体的极低温度下观察到；否则，热力学第二定律要求所有流体都具有正黏度。具有零黏度（非黏性）的流体称为理想流体或无黏性流体。
黏度 \mu 定義為流體承受剪應力時，剪應力與流体单位速度差的比值，数学表述为：
式中： \tau 为剪应力， u为速度场在 x方向的分量， y为与 x垂直的方向坐标。
词源

“黏性（viscosity）”源自古法语viscosite或直接源自中世纪拉丁语 vicositatem（主格 vicositas），源自晚期拉丁语viscosus，直接源于拉丁语viscum，指槲寄生，用槲寄生、槲寄生制成的鸟粪等黏性的东西，也指从槲寄生浆果中提取的黏稠胶水，可能源于词根*weis-，用于描述恶臭或有异味的液体。
产生

流体的黏度是由于相邻层间以不同的速度运动时产生的摩擦造成的。当黏性流体受迫通过管道时，它在管道中心线附近的流动速度比在管道壁附近的流动速度更快。因为需要力来克服相对运动的流体层之间的摩擦，所以需要一定的应力（例如管道两端之间的压力差）来维持流动。对于流速恒定的管道，补偿力的强度与流体的黏度成正比。管中心处阻力最小，液层流动速度最大；管壁附近液层同时受到液体黏性阻力和管壁摩擦力作用，速度最小，在管壁上液层的移动速度为零（假定在不产生滑移时）。
黏度量化了相对运动的相邻流体层之间的内部摩擦力。最普通的液体黏度大致在1~1000 mPa·s，气体的黏度大致在1~10 μPa·s。一些像黄油或人造黄油的脂肪很黏，更像软的固体，而不是流动液体。黏度較高的物質，比較不容易流動；而黏度較低的物質，比較容易流動。例如油的黏度較高，因此不容易流動；而水黏度較低，不但容易流動，倒水時還會出現水花，倒油時就不會出現類似的現象。
定义 > 剪切黏度

材料科学与工程中，人们通常对了解材料变形所涉及的力或应力感兴趣。如果材料是一个简单的弹簧，那将用表明弹簧所受的力与偏离平衡位置的距离成正比的胡克定律计算。可归因于材料从某一静止状态变形的应力称为弹性应力。在其他材料中，存在的应力可归因于随时间变化的变形率，称为黏性应力。例如，在水等流体中，由剪切流体产生的应力不取决于流体被剪切的距离而取决于剪切的速度。
黏度是一种材料特性，它将材料中的黏性应力与变形的变化率（应变率）联系起来，适用于一般的流动，在简单的剪切流（例如拖曳流动）中很容易形象化和定义。
而流体和移动边界之间的摩擦导致了流体剪切，描述这种行为强度的是流体的黏度。在一般的平行流动中（如可能发生在一个直管中），剪切应力正比于速度梯度。相互平行的相邻层之间的移动速度不同，产生剪切。而流体的剪切黏度是描述对剪切流动的抵抗能力。理想情况黏度可定义为拖曳流动——被困在水平板（一侧固定，一侧以恒定速度水平运动）间的一层流体（通常认为板块非常大，不需要考虑边缘附近的情况）。在拖曳流动中，流体被困在两个无限大的平板之间，一个平板固定，另一个平板以恒定速度平行运动（右图）。如果顶板的速度足够低（以避免湍流），那么在稳定状态下，流体粒子会平行于顶板移动，其速度会变化在底部顶部。每一层流体的运动速度都比其下方的一层快，它们之间的摩擦力会产生阻碍它们相对运动的力。具体来说，流体对顶板施加一个与其运动方向相反的力，对底板施加一个相等但方向相反的力。因此，需要外力来保持顶板以恒定速度移动。
如果顶板的速度足够小，流体粒子将平行于它流动，并且它们的速度从底部的0到顶部的 u呈线性变化。流体的每一层流动速度快于它的下一层，它们之间会产生一个抵抗它们相对运动的摩擦力。特别是，流体将在顶板运动的反方向施加一个力，在底板也会产生一个等大反向的力。因此需要一个外力来维持顶板以恒定的速度运动。力 F的大小正比于每块板的运动速度 u和面积 A，而反比于两板之间的距离 y，得到：
在这个公式中，比例系数 \mu 是流体的黏度（特别是动态黏度）动态黏度的量纲为：质量/距离/时间，因此可得国际单位和派生单位：
[\mu ]={\frac {\rm {kg}}{\rm {m{\cdot }s}}}={\frac {\rm {N}}{\rm {m^{2}}}}{\cdot }{\rm {s}}={\rm {Pa{\cdot }s}}
{\frac {u}{y}}称为剪切变形或剪切速度，是垂直于板的速度上流体速度的导数（右图）。如果两者不是线性相关，则可用微分方程表达剪切应力：
\tau =\mu {\frac {\partial u}{\partial y}}
这个公式假设流动是沿着平行线的，并且垂直于流动方向的y轴指向最大剪切速度。这个方程可以用于速度非线性变化的情况，比如在流体流经管道中时的情况。其中 \tau =F/A， \partial u/\partial y是局部剪切速度。这个表达式被称为牛顿黏性定律。在具有平面对称性的剪切流中，公式定义了 \mu ，是黏度一般定义中的特例，可用无坐标形式表示。
机械和化学工程师、数学家以及物理学家们常使用希腊字母 \mu 来表示动态压力黏度，然而化学家、物理学家、IUPAC也使用希腊字母 \eta 表示。黏度有时也称为剪切黏度。然而，有作者不鼓励使用这个术语，他指出除剪切流外，还可出现在非剪切流中。
定义 > 运动黏度

流体动力学中，有时用运动黏度（有时也称为动量扩散率）来表示，运动黏度定义为剪切黏度μ除以液体密度ρ，通常用希腊字母ν表示。
\mathrm {\nu } ={\frac {\mu }{\rho }}
量纲为：(长度)2/时间，得到SI单位及派生单位， 比能乘以时间或单位质量的能量乘以时间：
[\nu ]=\mathrm {\frac {m^{2}}{s}} =\mathrm {{\frac {N{\cdot }m}{kg}}{\cdot }s} =\mathrm {{\frac {J}{kg}}{\cdot }s}
运动黏度可用来研究雷诺数。
\mathrm {Re} ={\frac {\rho uL}{\mu }}={\frac {uL}{\nu }}
定义 > 一般定义

参见：体积黏度
一般而言，流体中的黏性应力定义为由不同流体粒子的相对速度引起的应力。因此，黏性应力必须取决于流速的空间梯度。如果速度梯度很小，则黏性应力在一阶近似下仅取决于速度的一阶导数，对于牛顿流体，则为线性依赖关系。在笛卡尔坐标系中，一般关系可以写成：
\tau _{ij}=\sum _{k}\sum _{\ell }\mu _{ijk\ell }{\frac {\partial v_{k}}{\partial r_{\ell }}}
其中 \mu _{ijk\ell }是速度梯度张量 \partial v_{k}/\partial r_{\ell }映射到黏性应力张量 \tau _{ij}的黏度张量。由于该表达式中的指数可以在1~3间变化，因此总共有81个“黏度系数” \mu _{ijkl}。然而，假设黏度秩为2的张量是各向同性的，则将这81个系数简化为三个独立参数 \alpha ， \beta ， \gamma ：
\mu _{ijk\ell }=\alpha \delta _{ij}\delta _{k\ell }+\beta \delta _{ik}\delta _{j\ell }+\gamma \delta _{i\ell }\delta _{jk}
假设流体在进行简单的刚体旋转时不会产生黏性力，因此 \beta =\gamma ，只剩下两个独立参数。最常见的分解方法是使标准（标量）黏度 \mu 和体积黏度 \kappa  关系为 \alpha =\kappa -{\tfrac {2}{3}}\mu 以及 \beta =\gamma =\mu ，最终在矢量符号中得到：
{\boldsymbol {\tau }}=\mu \left[\nabla \mathbf {v} +(\nabla \mathbf {v} )^{\mathrm {T} }\right]-\left({\frac {2}{3}}\mu -\kappa \right)(\nabla \cdot \mathbf {v} )\mathbf {\delta }
其中 \mathbf {\delta } 是单位张量。这个方程可看作牛顿黏性定律的广义形式。
条目：体积黏度
一个可压缩流体被均匀压缩或扩展时，没有剪切，但它仍然以内部摩擦的形式表现来抵制它的流动。这些力的一个与压缩或膨胀率有关的因素σ，称为体积黏度，或第二黏度。只有当流体被迅速压缩或扩展时，如声音和冲击波，体积黏度显得很重要。体积黏度解释了这些波的能量损失，正如斯托克斯的声衰减规律所描述的。体积黏度 \kappa 表示一种抵抗流体无剪切压缩或膨胀的内部摩擦。在流体动力学问题中通常不是必需的。例如，不可压缩流体满足 \nabla \cdot \mathbf {v} =0因此不含 \kappa 。此外，对于气体来说 \kappa 通常认为可忽略，因为在单原子理想气体中是 0。只有当流体迅速压缩或扩展，用斯托克斯声音衰减定律来描述声音和冲击波时，体积黏度 \kappa 才显得很重要。
黏度的定义方程不是自然界的基本定律，因此它们的实用性以及测量或计算黏度的方法必须使用单独的方法来建立。一个潜在的问题是，黏度原则上取决于流体的完整微观状态，其中包括系统中每个粒子的位置和动量。这种高度详细的信息通常不现实。然而，这些信息中的大部分某些条件下可以忽略不计。特别是，对于接近平衡状态且远离边界（本体状态）的牛顿流体，黏度仅取决于定义局部平衡的空间和时间相关的宏观场（如温度和密度）。
尽管如此，黏度仍可能对多种系统特性具有不可忽略的依赖性，例如温度、压力以及任何外部强迫的幅度和频率。因此，黏度的精确测量仅针对特定的流体状态进行定义。为了标准化实验和理论模型之间的比较，黏度数据有时会外推到理想的极限情况，例如零剪切极限或（对于气体）零密度极限。
定义 > 黏度张量

在一般情况下，流动中的应力可部分归因于从休息状态的材料的变形（弹性应力），部分归因于变形随时间的变化率（黏性应力）。在流体中，根据定义，弹性应力仅包括静水压力。在一般的术语中，流体的黏度是应变率和黏性应力之间的关系。在牛顿流体模型，关系是通过定义一个线性映射，由黏度张量描述，乘以应变率张量（这是流动的速度梯度），给出了黏性应力张量。一般，黏度张量具有九个独立的自由度。各向同性的牛顿流体，这可以减少到两个独立的参数。最常见的是，应力黏度 \mu 和本体黏度 \sigma 。
动量输运

参见：输运现象
输运理论从动量输运的角度对黏度进行了另一种解释：黏度是表征流体内动量传输的材料特性，就像热导率表征热输运，（质量）扩散率表征质量输运一样。这种观点隐含在牛顿黏度定律中， \tau =\mu (\partial u/\partial y)，因为剪应力其单位相当于动量通量，即单位时间内单位面积上的动量。因此， \tau 可以解释为指定动量流动从一个流体层到另一个流体层的 y方向。根据牛顿黏度定律，这种动量流发生在速度梯度上，相应动量通量的幅度由黏度决定。
可以明确地类比热量和质量传递。正如热量从高温流向低温、质量从高密度流向低密度一样，动量也从高速流向低速。这些行为都由紧凑的表达式描述，称为本构关系，其一维形式如下：
菲克扩散定律： \mathbf {J} =-D{\frac {\partial \rho }{\partial x}}
傅里叶热传导定律： \mathbf {q} =-k_{t}{\frac {\partial T}{\partial x}}
牛顿黏度定律： \tau =\mu {\frac {\partial u}{\partial y}}
其中 \rho 是黏度， \mathbf {J} 和 \mathbf {q} 是质量和热通量， D和 k_{t}是质量扩散率和热导率。质量、动量和能量（热量）传输是连续力学中最相关的过程，这一事实并非巧合：这些是粒子间碰撞中在微观层面上守恒的少数物理量。因此，它们的动态不是由快速而复杂的微观相互作用时间尺度决定的，而是发生在宏观时间尺度上，正如输运理论和流体动力学的各种方程所描述那样。
牛顿流体与非牛顿流体 > 牛顿流体

牛顿流体是表观黏度与剪切速率无关的流动特性的流体（即服从牛顿黏性定律的流体）。黏性定律是一个本构方程，而不是一个自然法则。一种流体的行为符合牛顿定律，黏度 \mu 独立于应力的称为牛顿流体。气体，水和许多常见的液体可以在普通的条件和环境考虑为牛顿流体。
牛顿流体的流动曲线（剪切应力与剪切速率的关系曲线称为流动曲线），是一条通过原点的斜直线，該條斜直线的斜率即是該牛顿流体的黏度，斜率不同，黏度不同。对于同一流体，在任何剪切速率下，黏度相同，与剪切速率无关。
特鲁顿比率是拉伸黏度（英语：）与剪切黏度之比。对于牛顿流体，特鲁顿比率为3。
牛顿流体与非牛顿流体 > 非牛顿流体

非牛顿流体是明显偏离牛顿定律的流体，比如：
剪切增稠（胀流性）流体：其黏度随剪切应变率的增加。
剪切稀化流体：流体黏度随剪切速率增大而降低；
触变性流体：定温下表观黏度随剪切持续时间而降低；
震凝性流体：定温下表观黏度随剪切持续时间而增大；
宾汉流体：在低应力下表现为固体，在高应力下表现为黏性流体。
剪切稀化液体通常被描述为触变性液体，但这种描述容易引起误解。
即使是牛顿流体，黏度通常取决于其组成和温度。气体等可壓縮流，这取决于温度，而随压力变化很慢。一些流体的黏度可能取决于其他因素。例如磁流变流体，流体在加磁场后变厚，可能会表现得像固体点。
溶液黏度

对于溶液（尤其是高分子溶液），常用到以下几种黏度。
相对黏度（又称黏度比）是溶液（或分散相）的黏度η与溶剂（或连续相）的黏度η0之比，即：
增比黏度（又称比黏度）是溶液（或分散相）的黏度η与溶剂（或连续相）的黏度η0之差被溶剂（或连续相）黏度的η0除得之商，即：
比浓黏度（又称换算黏度或黏度数）是单位浓度的溶液（或分散相）的增比浓度，即：
比浓对数黏度（又称对数黏度）是相对黏度的自然对数被溶液（或分散相）的浓度除得之商，即：
特性黏度（又称极限黏度）是浓度趋于零时比浓黏度的极限值，即：
固体黏度

在流体流动中所产生的黏性力不能与在固体中对剪切、压缩或拉伸产生的回复弹性力相混淆。后者的应力是与形变量成比例的，而在流体中与形变随时间的变化率成比例。然而，许多液体（包括水）在受到突然的压力后，反应像弹性固体。相反，甚至在任意应力较小，许多“固体”（即使花岗岩）将像液体一样流动，虽然很慢。这样的材料，具有弹性（反应变形）和黏度（以变形率的反应），即黏弹性。黏弹性固体可能表现出压力黏性和体积黏性。拉伸黏度的剪切和体积黏度，描述了一个固体弹性材料的伸长率的反应的一个线性组合，它广泛用于表征聚合物。在地质学中，具有黏性变形至少三倍于弹性变形的稀土材料有时被称为流变体。
单位 > 动力黏度

黏度的国际单位制是帕斯卡·秒[Pa·s]，有時也使用以法国生理学家吉恩·路易斯·泊肃叶命名的泊[P]。十个泊等于一个帕斯卡·秒。
实际上，有两个量被称为黏度。上面所定义的量有时被称为动态黏度、绝对黏度或简单黏度（来区别其他的量），但通常也称为黏度，常用符号为μ或η。另外一种量称为运动黏度（用符号ν表示），它是流体的黏度与密度的比值：
单位 > 运动黏度

运动黏度是在重力影响下，衡量抵制液体流动的量。它的测量装置通常被称为毛细管黏度计——基本上是底部有一个狭窄管的有刻度的筒。当两种体积相同的液体放置在相同的毛细管中，并且可以在重力的影响下流动，那么在流过管道时，黏性流体花费的时间比少黏性流体花费的时间要长。运动黏度的SI单位是平方米/秒，没有特别的名字。由于这个单位太大，很少使用。一个更常见的运动黏度单位是平方厘米/秒，这是考虑到以爱尔兰的数学家和动物学家乔治·加布里埃尔·斯托克斯（1819～1903）而命名的斯托克斯（St）。这个单位也有点大，所以最常见的单位可能是平方毫米/秒，或厘司。
黏度与温度的关系

从日常经验中，可以知道，黏度随着温度的变化而变化。如，蜂蜜和糖浆在加热时更容易流动；在冬季天气变冷时，发动机润滑油和液压液明显黏性變高，严重影响汽车及其他机械的性能。一般来说，一种简单液体的黏度随温度的升高而下降（反之亦然），随着温度的升高，液体中分子中运动的平均速度增大，与临近分子的接触时间变短。确切地说，两个变量的变化是非线性的，当有相变发生时，变量发生突变。
加热时，液体更易流动，气体变稠。气体的黏度随温度的升高而增大，且黏度正比于温度的平方根。这是由于在更高的温度下，增大了分子间碰撞的频率。因为气体中的分子大部分时间是在空间自由运动，任何增加一个分子与另一个分子接触时间的因素，都会降低分子作为一个整体参与协调运动的能力。这类分子彼此发生碰撞，运动变得更加的杂乱无章，充分解释了气体黏度对温度的依赖性。
黏度与温度的关系非常密切，在常温常压下，当温度变化1℃时，液体的黏度变化达百分之几至十几，气体约为千分之几，例如在（20±1）℃时有
黏度与温度并不成线性关系，它与温度范围有关，温度越低，黏温关系越密切。又如，在0℃，20℃及100℃下，当ΔT=±1℃时，水的黏度变化，分别约为3.4%，2.5%及1.1%。此外，气体与液体的黏度温度变化的规律完全相反，气体的黏度随温度升高而增大，因为气体的黏性是由于动量传递所致，当温度升高时，分子的热运动加剧，动量增大，流层间的内摩擦加剧，所以黏度增大。而液体的黏性来自分子引力，温度升高，分子间的距离加大，分子引力减小，内摩擦减弱，所以黏度减小。
黏度随温度变化的程度还与许多因素有关，例如物质的化学组成、黏流活化能、黏度大小等，例如通常液体的黏度越大，液体的黏度随温度的变化越大。
因为黏度是如此地依赖于温度，所以在描述黏度时离不开温度。
黏度与压力的关系 > 气体黏度与压强的关系

气体的黏度随压强的增大而增大，黏度与压强的关系可由公式（ \eta =\eta _{1}f）求得。
黏度与压力的关系 > 液体黏度与压力的关系

液体黏度随压力的增加而增大，但远不如气体的黏度与压力的关系之密切。在500MPa（即5000大气压）下，液体黏度与压力的关系用公式（ \eta =\eta _{1}\exp {(\alpha p)}）表示。普通液体在0.1MPa附近，每增加0.1MPa压力时，黏度增加约0.1%～0.3%。对于黏度η>1.2mPa·s的液烃，可用库泽尔式来计算高压下的黏度值。
黏度的测量

测量黏度的有各种黏度计和流变仪。流变仪用于流体的黏度不能用单个黏度值定义的情况 ，因此要比黏度计需要更多的参数设定和测量。封闭的流体温度控制是准确测量所必备的，特别是像润滑油的黏度，仅变化5℃可翻倍。一些流体，在较宽的剪切速率范围内，黏度是恒定的（牛顿流体）。没有恒定黏度的流体（非黏度流体）不能由单一的数字来描述。非牛顿流体表现出剪切应力和剪切速率之间各种不同的相关性。目前用得最广泛的主要有毛细管黏度计，旋转黏度计，落球黏度计和锥板黏度计等几种，这些仪器可以测量10-2～1012泊的黏度。各种黏度计所适应的剪切速率范围不同。挤出式毛细管黏度计通常可在10-1～106与实际加工条件非常接近的剪切速率范围使用；转动式黏度计可用于剪切速率在10-3～10的范围，而球式黏度计只能在很低的剪切速率范围内使用。
某些特定物质的黏度 > 空气

空气的黏度主要取决于温度。在15 °C时，空气的黏度是1.81×10−5 kg/(m·s), 18.1 μPa.s 或1.81×10−5 Pa.s。在15 °C时空气的运动黏度是1.48×10−5 m^2/s或14.8 cSt。在25 °C时，黏度是18.6 μPa.s和运动黏度是15.7 cSt。人们能从气体黏度计算器上得到气体黏度与温度的函数。
某些特定物质的黏度 > 水

在25 °C时，水的动态黏度是8.90 × 10−4 Pa·s或  8.90 × 10−3 dyn·s/cm2  或0.890 cP。
在25℃时水的黏度是0.0091泊，或在20 °C时为1厘泊。
作为温度的函数， T(K): μ = A × 10B/(T−C)
其中A=2.414 × 10−5 Pa·s ; B = 247.8 K ; and C = 140 K。
下面列出的是不同温度下液体水的黏度。
| 温度 [°C] | 黏度 [mPa> s] |
| --- | --- |
10: 1.308
20: 1.002
30: 0.7978
40: 0.6531
50: 0.5471
60: 0.4658
70: 0.4044
80: 0.3550
90: 0.3150
100: 0.2822
某些特定物质的黏度 > 泥浆

这一术语悬浮液描述的是保持着流动性的液体和固体颗粒的混合物。浆料的黏度可以被描述为相对的液相黏度：
在以上公式中，μs和μl分别是泥浆和液体的动力黏度（PA·S），μr是相对黏度（无量纲）
根据不同的固体颗粒的大小和浓度，存在几个模型，其描述相对黏度的固体颗粒的并具有体积分数ɸ功能。
在极低浓度的细颗粒的情况下，可以使用爱因斯坦方程：
在高浓度的情况下，由Guth and Simha提出修改后的方程，其考虑固体颗粒之间的相互作用，这个方程的进一步改进由托马斯从实证数据的拟合中提出。
其中A = 0.00273 and B = 16.6
在非常高的浓度下，另一个经验方程通过Kitano 等人提出。:
其中对于光滑的球形颗粒A = 0.68。
某些特定物质的黏度 > 非晶态材料

在非晶材料的黏性流动（如玻璃和熔体）是一个热激活过程：
其中Q是活化能, T是温度, R为摩尔气体常数和A近似为一常。
在非晶材料的黏性流动的特点与阿伦尼乌斯式行为有偏差：在高温下（在液体状态），Q变化从一个在较低温度下（在玻璃态）的较高值QH到一个较高温度下的较低值QL。根据这一变化，来划分非晶材料。
在强的条件下: QH − QL < QL or
在脆的条件下: QH − QL ≥ QL.
非晶材料的脆性是数值特征的多雷米的脆弱性比：
其中，强硬的材料的RD < 2而脆性材料的RD ≥ 2。
非晶材料的黏度由由一个二指数方程相当精确地描述：
其中包括的常量A1, A2, B, C和D与非晶材料的结合键的热力学参数相关。
如果温度在玻璃化转变温度附近，Tg,这个方程可以通过Vogel-Fulcher-Tammann（VFT）equation近似方程（VFT）表示。
如果温度低于玻璃化转变温度，T ≪ Tg,然后两个指数方程简化为一个阿伦尼乌斯型方程：
并且：
其中Hd是断键的形成焓（称为configuron S）和Hm  是其运动焓。  当温度低于玻璃化转变温度，T < Tg，其黏度的活化能高因为非晶材料在玻璃态和大部分结合键是完整的。
如果温度是高度以上的玻璃化转变温度，T ≫ Tg，两个指数方程也简化了一个阿伦尼乌斯型方程：
而且：
当温度高于玻璃化转变温度，T > Tg，黏度的活化能低，因为非晶材料被熔化及其大部分结合键断裂，这有利于流动。