相态列表
相态性质

导体、半导体、绝缘体：一般固体材料依照其导电性分为绝缘体、半导体、导体。绝缘体在费米能处存在着有限大小的能隙，所以没有自由载流子；导体在费米能级处存在着有限的电子态密度，所以拥有自由载流子；半导体包括陈半导体和狄拉克半导体，在费米能处没有能隙，但是费米能级处的电子态密度仍然为零。
磁序狀態（Magnetically ordered） ：在过渡金属的原子中有电子单独存在于原子轨域而且不形成化学键，所以在净自旋不是0的情况下拥有净磁矩，不同原子的磁矩都是有规则地排列，可以制成亚铁磁体（Ferrimagnetics）、磁铁（Ferromagnet）、反铁磁体（Antiferromagnet）和交错磁体（Altermagnet）。三种基本的磁性状态磁序狀態，磁性和反磁性以及液体量子自旋态。
磁状态包括抗磁性（diamagnetism）、超抗磁性（superdiamagnetism）、顺磁性（paramagnetism）、超顺磁性（superparamagnetism）、铁磁性（ferromagnetism）、超铁磁性（superferromagnetism）、反铁磁性（antiferromagnetism）、亚铁磁性（ferrimagnetism）、螺旋磁性（helimagnetism）、圆锥螺磁(conical)变磁性（metamagnetism）、混磁性（mictomagnetism）、散磁性、自旋玻璃、自旋冰、量子自旋液体、铁磁超导体（ferromagnetic superconductor）。
磁有序结构铁磁有序结构、反铁磁有序结构、亚铁磁有序结构、螺旋磁性有序结构、正弦波模磁有序结构、非晶态金属磁性的锥形磁有序结构，又可以分成三种形式，散反铁磁性有序结构（speromagnetism），散亚铁磁性有序结构（sperimagnetism），散铁磁性有序结构（asperomagnetism）。考虑到材料的三维结构，存在磁矩共线排列的共线磁、磁矩螺旋排列的螺旋磁、磁矩如梯子排列的自旋梯等。
铁基超导磁结构可能有三种：自旋密度波条纹相(stripe-type spin-density wave, SSDW)、自旋电荷密度波相(spin-charge-density wave, SCDW)、自旋涡旋点阵相(spin-vortex crystal, SVC)。
磁性材料中的自旋拓扑结构是自旋有序体系，磁性涡旋（Vortex）、反涡旋（Antivortex）、极化涡旋（polar vortex）、磁性斯格明子（Skyrmion）、反斯格明子（Antiskyrmion）、双涡旋磁性斯格明子（biskyrmion）、磁泡（Bubble）、半子(meron)、磁浮子（chiral magnetic bobbers）、极化斯格明子（polar skyrmion）。包含DM (Dzyaloshinskii-Moriya) 相互作用的体系在外磁场以及温度的作用下出现多种磁有序结构, 例如螺旋磁(helical)、圆锥螺磁(conical)、铁磁、斯格明子相等。在二维体手性材料里主要有铁磁态、斯格明子态、螺旋态。低磁场下是螺旋态,随磁场的上升螺旋态逐渐变为斯格明子态。在适当的磁场温度下斯格明子会排列成密堆积的结构，类似于晶体中的原子排列，所以称为斯格明子晶体态、在准一维纳米条带中，类似的堆积结构也被称为packed斯格明子态、随着纳米条带宽度的降低，同样的堆积结构逐渐变成一维斯格明子链。相图中介于铁磁态和斯格明子晶体态之间的斯格明子与铁磁的混合态，也可以称之为斯格明子气体态；当体系中只有一个斯格明子时可以称为单独斯格明子态。在界面手性材料中，螺旋态变成了一种类似的螺线(spiral) 态，螺线态与螺旋态结构的主要差异是相邻自旋旋转方向的不同。
磁畴结构是铁磁质的基本组成部分。在各磁畴中, 原子磁矩的排列各有相互平行的自发倾向, 磁矩方向保持一致。但是各磁畴的排列方向是混乱的, 所以铁磁体在没有被磁化前不显磁性. 磁畴结构多种多样, 通常有以下几种类型: 片形畴、封闭畴、旋转畴、棋盘畴、柱形畴、蜂窝畴、迷宫畴、楔形畴等. 在磁畴的边界, 磁矩从一个方向连续地过渡到另一个方向, 从而有磁畴壁。典型的磁畴壁有布洛赫畴壁、奈尔畴壁等。在外磁场的作用下, 不同方向的磁畴的大小发生变化, 以致外磁场方向上的总磁矩随外磁场的增强而增加. 所以, 磁畴的结构影响磁化过程和退磁化过程, 从而影响材料的磁性能。
電極化狀態（ ordered）：當給電介質施加一個電場時，由於電介質內部正負電荷的相對位移，會產生電偶極子，這現象稱為電極化（electric polarization）。電極化狀態包括介電質（dielectric）、順電態（paraelectricity）、鐵電態（ferroelectricity）、反鐵電態（antiferroelectricity）、螺旋电态（helielectricity）、亚电态（ferrielectricity）。
铁性状态（ferroic ordered） ：铁磁性（Ferromagnetic）具有自发的磁化现象，磁场消失后磁性能保持。在外加磁场下，磁感应强度会随着磁场的变向而变方向。铁电性（Ferroelectric）材料具有自发极化，极化强度随着外电场的改变而改变。铁弹被性（Ferroelastic）材料是极化应变随着应力而改变。它们的共同特点，功能性能响应有滞后，微观上能形成畴结构，统称铁性（ferroic）。多铁性材料（multiferroics）是指材料中包含相互耦合的两种及两种以上的铁性性能。多铁性材料可以通过其中一种铁性改变来操控另一种铁性，如通过电场控制磁化或者通过磁场控制电极化。
铁磁性（Ferromagnetic）反铁磁性（Antiferromagnetism）：一個物質的晶胞中所有的磁性離子均指向它的磁性方向時才被稱為是鐵磁性的。若其不同磁性離子所指的方向相反，其效果能够相互抵消則被稱為反鐵磁性。若不同磁性離子所指的方向相反，但是有强弱之分，其产生的效果不能全部抵消，則稱為亚铁磁性。基本上铁磁性这个概念包括任何在没有外部磁场时显示磁性的物质。
铁电性（Ferroelectric）反铁电性（Antiferroelectricity）：在一些电介质晶体中，晶胞的结构使正负电荷中心不重合而出现电偶极矩，产生不等于零的电极化强度，使晶体具有自发极化，且电偶极矩方向可以因外电场而改变，呈现出类似于铁磁体的特点，这种晶体的叫铁电体。铁电材料内部的电偶极子与材料的晶格密切相关，材料晶格的变化将导致材料自发极化的变化。改变晶格的两个因素是力和温度。外加的机械应力可以产生表面电荷的性质称作压电性，温度的变化导致自发极化的变化的性质称作焦电性。有一类物体在转变温度以下，邻近的晶胞彼此沿反平行方向自发极化，可观察到双电滞回线，这种性质称为反铁电性。
铁弹性（Ferroelectric）：应变S对应于外力σ的变化有滞后现象，应力与应变呈非线性关系，自发应变方向可因外力场而反向，表征铁弹性的力滞回线，类似于铁电体的电滞回线，这种晶体的叫铁弹体。与顺弹体(paraelastic)相对。
铁涡性（Ferrotoroidic）：材料中的磁矩按头尾相连的形式冻结下来形成微小的涡旋，这种涡旋可以是顺时针的或逆时针的，并可通过改变电场和磁场的特定组合来改变涡旋的方向。无论是磁系统还是电偶极矩系统都可能形成涡旋结构，涡旋的手性可用来表征信息记录的位，相应地把这种晶体的称之为铁涡体。
铁谷性（Ferrovalley）：能谷一般指布洛赫电子能带的极值点处。如果材料中存在一系列具有稳定能态的能谷，原则上这些能谷就可以作为新型的自由度用于实现信息编码和数据操作。在谷电子学材料中应该存在一类具有自发谷极化的材料，而类比于传统电子学中具有自发电偶极矩的铁电体和自旋电子学中具有自发自旋极化的铁磁体，可被称之为铁谷体。
阻挫系统（Frustration）：如果近邻作用无法同时满足能量极小，就会出现几何阻挫。在三角形面或正四面体为单元的晶格上的反铁巧自旋模型通常巧会存在相互作用之间的竞争关系。由于在每个三角形或四面体单元中，总是不能同时满足所有边上的反铁磁相互作用条件（即相邻两个自旋的朝向相反）．不同最近邻边上的反铁巧相互作用的竞争会导致系统中存在大量能量相近的低温构型，这种现象被称为几何阻挫。