stanford-oval/wikipedia huggingface dataset:
心電感應 (Yorushika歌曲)

心電感應 (日语： Terepasu */?)是日本的日系搖滾樂團Yorushika的歌曲。最早於2023年1月12日由日本環球音樂發行公布於各大平台上。
概述

此作為Yorushika的第十一個配信作品，並是為日本電視動畫大雪海的卡納所做的片頭曲，而歌曲靈感來自於n-buna所想到的一句話：「無私の共感はテレパシーたり得る」。
此曲CD封面圖亦為先前歌曲盜作的永戶鐵也所繪。
收錄

| 音樂配信> 曲序 | 音樂配信> 曲目 | 音樂配信> 词曲 | 音樂配信> 时长 |
| --- | --- | --- | --- |
| 1. | テレパス | n-buna | 4:53 |
| 总时长： | 总时长： | 总时长： | 4:53 |
參考文獻

↑  .   [2023-01-12]. （原始内容存档于2023-01-13）.
↑  .   [2022-08-29]. （原始内容存档于2023-01-11）.
↑  .   [2023-01-12]. （原始内容存档于2023-01-20）.
↑  .   [2023-01-12]. （原始内容存档于2023-01-23）.
少花茴芹

| 少花茴芹 |
| --- | --- |

科学分类 
界：: 植物界 Plantae
演化支：:  Tracheophyta
演化支：: 被子植物 Angiosperms
演化支：: 真双子叶植物 Eudicots
演化支：: 菊类植物 Asterids
目：: 繖形目 Apiales
科：: 繖形科 Apiaceae
属：: 茴芹属 Pimpinella
种：: 少花茴芹 P. rubescens
二名法
Pimpinella rubescens (Franch.) Wolff ex Hand.-Mazz.

少花茴芹（学名：）为伞形科茴芹属的植物，是中国的特有植物。分布在中国大陆的云南、四川等地，生长于海拔3,000米至3,600米的地区，常生于山谷坡地以及沟边岩上，目前尚未由人工引种栽培。
梅角 (南極洲)

梅角是南極洲的海岬，位於沙克爾頓海岸的羅斯冰架西面，處於萊爾德角東南面15公里，由英國探險隊發現，以海軍元帥命名。
81°50′S 162°50′E﻿ / ﻿81.833°S 162.833°E﻿ / -81.833; 162.833
桑伯湖

60°41′S 45°37′W﻿ / ﻿60.683°S 45.617°W﻿ / -60.683; -45.617
桑伯湖（英語：），是南極洲的湖泊，位於南奧克尼群島的西格尼島北部，由英國南極名稱諮詢委員命名，該湖泊現時由南極條約體系管理。
參考資料

本条目引用的公有领域材料来自美国地质调查局的文档 《桑伯湖》 （資料來自地名信息系统）。
索尔维特

| 索尔维特 Sollwitt |
| --- | --- |
市镇
索尔维特在德国的位置
坐标：54°35′41″N 9°13′39″E﻿ / ﻿54.5947°N 9.2275°E﻿ / 54.5947; 9.2275
国家: 德国
州: 石勒苏益格－荷尔斯泰因州
面积
 • 总计: 10.95 平方公里（4.23 平方英里）
人口（2011）
 • 總計: 283人
 • 密度: 25.8人/平方公里（66.9人/平方英里）
时区: CET（UTC+1）
 • 夏时制: CEST（UTC+2）
邮编: 25884
索尔维特（德語：；丹麥語：）是德国石勒苏益格－荷尔斯泰因州的一个市镇。总面积10.95平方公里，总人口283人，其中男性136人，女性147人（2011年12月31日），人口密度26人/平方公里。
椵岛

39°33′28″N 124°39′31″E﻿ / ﻿39.557662°N 124.658689°E﻿ / 39.557662; 124.658689
椵島的位置
椵岛（：／），古名東江、皮岛，是鸭绿江口以东的一个岛屿，與鴨綠江口的獐子島、鹿島構成三足鼎立之勢，地理位置居於遼東半島、朝鮮半島、膠東半島之間。行政区划上属朝鲜民主主义人民共和国平安北道鐵山郡管辖。椵岛东西约15里，南北10里。在清軍入關戰爭期間，這裏以「皮島」之名為人所知，是明軍毛文龍部的據點。
历史

天启以来，明廷对駐扎在椵岛的毛文龙颇为倚重，“累加至左都督，挂将军印，赐尚方剑，设军镇皮岛如内地。”、“毛文龍滅奴雖不足，牽奴則有餘”。工科给事中杨所修曰：“东方自逆奴狂逞以来，唯一毛文龙孤撑海上，日从奴酋肘掖间撩动而牵制之。”然毛文龍部與崇焕不和且不肯受節制，難以調遣等問題，袁崇焕患之，與內閣輔臣錢龍錫談到平遼事宜，認為文龍“可用則用之，不可用則殺之”，主張“先從東江做起”，集中精力對付毛文龍。
崇禎二年（1629年）五月二十九日袁崇焕以閱兵為名，乘舟至雙島，六月三日上岸，毛文龙率领的皮岛官兵列队欢迎。此时袁祭出尚方宝剑，宣布毛文龙十二条当斩之罪，私斩毛文龙，但其實毛文龙手上也有一把尚方宝剑，但由於見袁崇煥矯詔以為是崇禎帝要殺他，只能含淚捆綁被殺。后来清朝将军鳌拜攻克毛岛上明军旧部，鳌拜本人也被提升了三等梅勒章京，册封巴图鲁。結果袁崇焕矯詔殺毛文龍後不足一年，沒有其牽制拉鋸的后金如入無人之境直圍京師，史稱己巳之變。
不過己巳之變之後，明朝军队仍然驻扎在岛上。丙子戰爭期間的1636年农历十二月，皇太極派人進攻皮島。阿济格率軍攻破皮島并斩首島上的明軍軍官沈世魁。杨嗣昌随后将剩余明军撤回到山东北部的登莱。
朝鮮戰爭期間的1951年10月下旬，中国人民志願军向鸭绿江口附近岛屿上的聯合國軍發動攻勢，使得聯合國軍撤兵。11月5日夜间，中國人民解放軍進攻皮岛。11月14日，蘇聯的雅克战斗机扫射皮島。不久皮島被中国人民志願军佔領。之後中国人民志願军又從皮島撤軍。
相關條目

皮島海戰 (1631年)
皮島海戰 (1637年)
引用

↑  《明熹宗实录》
↑  《明季北略》（卷4）：“崇焕应曰臣请五年为陛下肃清边陲。上曰：五年灭敌，朕不吝封侯之赏。时四辅臣钱龙锡等侍立。俱奏曰：崇焕肝胆、意气、识见、方略，种种可嘉，真奇男子也。上悦。赐茶果瓜饼而退，焕出，朝臣问五年之期，当有定算否？焕曰：上期望甚迫，故以五年慰圣心。识者曰：主上英明，后且按期责效，崇焕不旋踵矣。时期议忧毛文龙难驭，大学士钱龙锡，过崇焕语及之，遂定计出，癸未赐崇焕尚方剑。先是降将李永芳，献策于大清主曰：兵入中国，恐文龙截后，须通书崇焕，使杀文龙，佯许还辽。大清主从之。崇焕答书密允，复以告病回籍，乃寝。至是，再任，思杀文龙，则辽可得。”
1 2  Swope (2014)，第115頁.
↑  Werrell (2005)，第83頁.
↑  .
參考文獻

Swope, Kenneth M., , Abingdon: Routledge, 2014  [2021-12-06], ISBN 9781134462094, （原始内容存档于2021-11-25） .
Werrell, Kenneth P., , Annapolis: Naval Institute Press, 2005  [2021-12-06], ISBN 9781612513447, （原始内容存档于2020-07-23） .
明清對峙形勢圖
影子经纪人

影子经纪人（英語：，缩写：）又名影子掮客，是2016年夏季出现的一个黑客组织，发布了包括美国国家安全局的黑客工具在内的数个漏洞，其中包括数个零日攻击。这些漏洞针对企业防火墙、杀毒软件和微软软件。影子经纪人称这些漏洞来自与美国国家安全局特定入侵行动办公室有关的方程式组织。其中EternalBlue工具包含的0day漏洞（MS17-010）被用于WannaCry蠕虫攻击。
命名

一些新闻指出影子经纪人的名字来自于质量效应系列的一个角色。游戏中对该角色的介绍为：“影子经纪人是一个大型情报交易组织的领导人，他们总是将情报卖给出价最高者。影子经纪人似乎对生意十分老练：任何机密信息的买卖，都无法特定一个客户占据重大优势，从而迫使所有的客户继续交易情报以免处于劣势中，让经纪人的生意得以持续”，评论者指出游戏角色和这个组织有相似之处。。
参考资料

↑  Ghosh, Agamoni. . International Business Times UK. 2017-04-09  [2017-04-10]. （原始内容存档于2017-05-14）.
↑  . BBC News. 2017-04-10  [2017-04-10]. （原始内容存档于2017-05-23） （英国英语）.
↑  .   [2017-05-13]. （原始内容存档于2017-05-19）.
↑  . 2016-08-16. （原始内容存档于2016-08-16）.
↑  Dan Goodin. . Ars Technica. 2017-01-12  [2017-01-14]. （原始内容存档于2017-05-24）.
↑  . Ars Technica. 2016-08-17  [2017-01-14]. （原始内容存档于2017-06-06）.
↑  .   [2017-05-13]. （原始内容存档于2017-05-19）.
↑  .   [2017-05-13]. （原始内容存档于2017-05-24）.
↑  Sam Biddle. . The Intercept. 2017-08-19  [2017-04-15]. （原始内容存档于2017-05-25）.
↑  . 2016-08-19  [2017-05-13]. （原始内容存档于2017-05-03）.
↑  . 2016-08-15  [2017-05-13]. （原始内容存档于2017-05-27）.
↑  . Medium. 2016-08-15  [2017-05-13]. （原始内容存档于2017-02-14）.
弗拉维尼亚克

| 弗拉维尼亚克 Flavignac |
| --- | --- |
 法國市镇

弗拉维尼亚克的位置  
弗拉维尼亚克显示法国的地图弗拉维尼亚克显示上维埃纳省的地图
坐标：45°42′16″N 1°05′32″E﻿ / ﻿45.7044°N 1.0922°E﻿ / 45.7044; 1.0922
国家:  法國
大区:  
省:  上维埃纳省
区: 利摩日区
面积1
 • 市镇: 30.79 平方公里（11.89 平方英里）
人口（2021年）
 • 市镇: 1,065人
 • 密度: 34.6人/平方公里（89.6人/平方英里）
时区: CET（UTC+01:00）
 • 夏时制: CEST（UTC+02:00）
邮政编码: 87230
INSEE: 87066 
省级选区: 圣伊里耶拉佩尔什县（英语：）
海拔: 276—410（906—1,345英尺） （平均：343米）
網站: https://flavignac.fr
1法國統計部門在計算土地面積時，不計算面積大於1平方公里的湖泊、池塘、冰川和河口。 2「人口不重複計算」：擁有多重居住地的居民（如：學生和軍人）僅計算一次。
弗拉维尼亚克（法語：，法语发音：[flaviɲak]；奧克語：）是法国新阿基坦大区上维埃纳省的一个市镇，属于利摩日区。
地理

弗拉维尼亚克（45°42'16"N, 1°5'32"E）面积30.79 平方千米，位于法国新阿基坦大区上维埃纳省，该省份为法国中西部省份，北起顺时针与安德尔省、克勒兹省、科雷兹省、多爾多涅省、夏朗德省和维埃纳省接壤。
与弗拉维尼亚克接壤的市镇（或旧市镇、城区）包括：塞雷亚克、莱卡尔、拉维尼亚克、梅亚克、内克松、帕雅斯、里亚克拉斯图尔、旧圣马丹。
弗拉维尼亚克的时区为UTC+01:00、UTC+02:00（夏令时）。
行政

弗拉维尼亚克的邮政编码为87230，INSEE市镇编码为87066。
政治

弗拉维尼亚克所属的省级选区为圣伊里耶拉佩尔什县（英语：）。
人口

弗拉维尼亚克于2021年1月1日时的人口数量为1065人。
弗拉维尼亚克的OSM定位图
1962-2008年间弗拉维尼亚克人口变化图示
梅州市职业技术学校

| 梅州市职业技术学校 |
| --- | --- |

地址:  中国广东省梅州市梅江区书山路
其它名称: Meizhou Voncational Technical School
学区:  中国梅州
語言: 中文
学校网址: http://www.mzsz.cn/index.asp
梅州市职业技术学校是广东省梅州市的一所职业技术学校，位于梅江区书山路。学校拥有两个校区：校本部、江南校区，在职教职工325名，全日制在校生约8000人。总占地面积258亩，其中校本部180亩，江南校区35亩，在建一个校区—广州（梅州）产业转移工业园区分校43亩；总建筑面积达8.7万平方米。
历史

梅州市职业技术学校原名“梅州市农业机械学校”，是市机械公司下属部门办学单位。2002年4月，经梅州市人民政府批准学校划归市教育局管理成为市教育局直属学校，并更名为“梅州市职业技术学校”。2007年，经市政府批准，梅州市旅游职业技术学校和梅州市财贸学校与学校合并、2010年，梅州市商业学校与学校合并。2008年，省教育厅与梅州市签订共建山区职教基地的协议，学校被列入省、市重点建设项目学校。2009年底，学校通过评估成为“国家级重点中等职业学校”。
开设专业

| 序号 | 专业名称 | 专业代码 | 序号 | 专业名称 | 专业代码 |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- |
| 1 | 学前教育（幼师） | 160100 | 12 | 计算机网络技术 | 090500 |
| 2 | 社会文化艺术（客家才女） | 140100 | 13 | 计算机动漫与游戏制作 | 090400 |
| 3 | 会计电算化 | 120200 | 14 | 数字媒体技术 | 090200 |
| 4 | 市场营销 | 121000 | 15 | 美术设计与制作（广告） | 142200 |
| 5 | 电子商务 | 121100 | 16 | 服装设计与工艺 | 142400 |
| 6 | 文秘 | 180200 | 17 | 汽车运用与维修 | 082500 |
| 7 | 商务英语 | 121300 | 18 | 模具制造技术 | 051500 |
| 8 | 酒店服务与管理 | 130100 | 19 | 数控技术应用 | 051400 |
| 9 | 旅游服务与管理 | 130200 | 20 | 机电技术应用 | 051300 |
| 10 | 中餐烹饪（厨师） | 130700 | 21 | 电子电器应用与维修 | 053200 |
| 11 | 计算机应用 | 090100 |  |  |  |
弗雷登哈根

| 弗雷登哈根 Wredenhagen |
| --- | --- |
市镇
弗雷登哈根在德国的位置
坐标：53°17′05″N 12°31′00″E﻿ / ﻿53.2847°N 12.5167°E﻿ / 53.2847; 12.5167
国家: 德国
州: 梅克伦堡-前波莫瑞州
面积
 • 总计: 28.26 平方公里（10.91 平方英里）
人口（2011）
 • 總計: 490人
 • 密度: 17.3人/平方公里（44.9人/平方英里）
时区: CET（UTC+1）
 • 夏时制: CEST（UTC+2）
邮编: 17209
教堂
弗雷登哈根（德语：）是德国梅克伦堡-前波莫瑞州的一个市镇。总面积28.26平方公里，总人口490人，其中男性253人，女性237人（2011年12月31日），人口密度17人/平方公里。
少花老鹳草

| 少花老鹳草 |
| --- | --- |

科学分类 
界：: 植物界 Plantae
演化支：:  Tracheophyta
演化支：: 被子植物 Angiosperms
演化支：: 真双子叶植物 Eudicots
演化支：: 蔷薇类植物 Rosids
目：: 牻牛儿苗目 Geraniales
科：: 牻牛儿苗科 Geraniaceae
属：: 老鸛草屬 Geranium
种：: 尼泊尔老鹳草 G. nepalense
变种：: 少花老鹳草 G. n. var. oliganthum
三名法
Geranium nepalense var. oliganthum (C. C. Huang) C. C. Huang & L. R. Xu
少花老鹳草（学名：）为牻牛儿苗科老鹳草属下的一个变种。
扩展阅读

維基物種上的相關：少花老鹳草
維爾紐斯格迪米納斯理工大學

維爾紐斯格迪米納斯理工大學的主大樓
維爾紐斯格迪米納斯理工大學（立陶宛語：，VILNIUS TECH）是立陶宛首都維爾紐斯的一座公立大學。
歷史

維爾紐斯格迪米納斯理工大學的歷史可追溯至1956年，考那斯理工大學在維爾紐斯成立夜間分部，1962年首批學生畢業，1964年增設工程經濟學院，1968年又增設都市工程學院。1969年夜間部自考那斯理工大學獨立成維爾紐斯土木工程學院（，VISI），1971年增設建築學院，1978年增設經濟學院。
1990年立陶宛獨立後，立陶宛最高委員會將維爾紐斯土木工程學院改制為維爾紐斯理工大學（VTU），大學組織架構仿效西歐大學。1993年大學增設航空學院與經管、基礎科學學院，隔年又增設交通工程學院。
1996年8月22日，立陶宛政府將維爾紐斯理工大學冠以格迪米納斯（14世紀的立陶宛大公）之名。
校園

維爾紐斯格迪米納斯理工大學的校園分散於維爾紐斯各處，主大樓位於Antakalnis（英语：）的Saulėtekis（維爾紐斯大學附近）。
校友

維爾紐斯格迪米納斯理工大學的校友包括前立陶宛總理阿爾吉爾達斯·布特凱維丘斯 、前總統羅蘭達斯·帕克薩斯 、前立陶宛議會議長維克托拉斯·穆恩蒂阿納斯（英语：）、曾任歐洲議會議員的瓦爾德馬·托馬舍夫斯基等。
參考文獻

1 2  . VILNIUS TECH.   [14 February 2023]. （原始内容存档于2023-06-06）.
1 2 3  . VILNIUS TECH.   [2023-04-09]. （原始内容存档于2023-02-16）.
↑  . VILNIUS TECH.   [2023-04-09]. （原始内容存档于2023-02-16）.
↑  . Government of the Republic of Lithuania.   [10 December 2014]. （原始内容存档于2014-12-14）.
↑  . Government of the Republic of Lithuania.   [10 December 2014]. （原始内容存档于2014-12-14）.
↑  . vrk.lt. Lithuanian Election Commission.   [10 December 2014]. （原始内容存档于2014-12-11）.
外部連結

Vilnius Gediminas Technical University (VILNIUS TECH) Homepage （页面存档备份，存于）
Study programs at VILNIUS TECH in english （页面存档备份，存于）
54°43′20″N 25°20′09″E﻿ / ﻿54.7223235°N 25.335736°E﻿ / 54.7223235; 25.335736
新伊萬尼夫卡 (波洛希區)

47°48′2″N 36°28′59″E﻿ / ﻿47.80056°N 36.48306°E﻿ / 47.80056; 36.48306
关于其他同名地方，请见「」。
新伊萬尼夫卡（烏克蘭語：）是位於烏克蘭東南部的村莊，由扎波羅熱州波洛希區的胡利亚伊波莱市镇（烏克蘭語：）負責管轄。該村始建於1808年，面積0.78平方公里，海拔高度137米，2001年人口150，人口密度每平方公里191.6人。
參考資料

Погода в селі Новоіванівка （页面存档备份，存于）
格魯什基夫齊 (列季奇夫區)

49°19′50″N 27°41′30″E﻿ / ﻿49.33056°N 27.69167°E﻿ / 49.33056; 27.69167
赫魯什基夫齊（烏克蘭語：）是位於烏克蘭西部的村莊，由赫梅利尼茨基州裡赫梅利尼茨基區的萊蒂奇夫市鎮（烏克蘭語：）負責管轄。該村始建於1793年，面積3.2平方公里，海拔高度333米，2001年人口785，人口密度每平方公里245.5人。
參考資料

Погода в селі Грушківці（页面存档备份，存于）
http://shol.ucoz.com/elsemww/fotosh/shrub1.html （页面存档备份，存于）
弗魯特維爾 (明尼蘇達州)

| 弗魯特維爾 Fruitville |
| --- | --- |
非建制地區
弗魯特維爾弗魯特維爾在明尼蘇達州的位置
坐标： 45°42′47″N 94°04′46″W﻿ / ﻿45.71306°N 94.07944°W﻿ / 45.71306; -94.07944
國家: 美国
州份: 明尼蘇達州
縣: 本頓縣
鎮區: 梅休萊克鎮區
海拔: 348 公尺（1,142 英尺）
时区: CST（UTC-6）
 • 夏时制: CDT（UTC-5）
郵區編號: 56329, 56379
電話區號: 320（英语：）
GNIS ID: 654717
弗魯特維爾（英語：）是位於美國明尼蘇達州本頓縣梅休萊克鎮區的一個非建制地區。
地理

弗魯特維爾所處的海拔為高於海平面348米（即1142英呎），而該地所採用的時區為UTC-6，即北美中部時區（CST）。同時該地設有夏令時間，為UTC-6調快一小時，即UTC-5（CDT）。
參考文獻

↑  . . United States Geological Survey.
弗雷登斯堡市鎮

弗雷登斯堡市鎮（丹麥語：）是丹麥的一個市鎮，位於西蘭島東北部，東隔厄勒海峽與瑞典相望。屬首都大区。面積112.08平方公里，2009年人口39,254人。行政中心为科克代爾。
2007年1月1日由卡勒博和弗雷登斯堡-胡姆勒拜克兩個市鎮合併而成。
普卡奧爾霍山 (安塔班巴區)

14°33′52″S 72°47′06″W﻿ / ﻿14.56444°S 72.78500°W﻿ / -14.56444; -72.78500
普卡奧爾霍山（Puka Urqu），是秘魯的山峰，位於該國南部阿普里馬克大區，由安塔班巴省的安塔班巴區負責管轄，屬於萬索山脈的一部分，海拔高度4,800米。
广义相对论中的开普勒问题

广义相对论中的开普勒问题，是指在广义相对论的框架下求解存在引力相互作用的两体动力学问题。在典型情况下以及本文中，其中一个物体的质量 m和另一个物体的质量 M相比可忽略，这种近似对应着实际情形中地球绕太阳公转，以及一个光子在一颗恒星的引力场中的运动等问题。在这些情形下，可以认为大质量 M的位置在空间中是固定的，并且只有大质量的引力场对周围时空曲率变化有贡献。这时的时空曲率可由爱因斯坦场方程的史瓦西解来描述；而小质量 m（以下简称“粒子”）的运动可由史瓦西解的测地线方程来描述。由于假设小质量 m是点状的无尺寸粒子，两者之间的潮汐力可忽略。
从测地线方程可以推出广义相对论的关键性实验证据，著名的水星近日点的进动，以及光线在太阳引力场中的偏折。对于前者，广义相对论为观测到的这一现象提供了漂亮的解释，而后者则是广义相对论的名预言，其正确性被亚瑟·爱丁顿爵士的实验观测所证实。
广义相对论的两体问题中还涉及了引力辐射造成的轨道衰减，这是一个纯粹的相对论效应，没有对应的经典力学版本。这个问题并不包含在史瓦西解中，请参见引力辐射和引力波天文学。
历史背景-爱因斯坦的直觉

参见：广义相对论的实验验证
1859年，法国天文学家于尔班·勒威耶发现水星的实际轨道进动与预期的并不十分相符：即使考虑到太阳系中其他行星的影响，实际的进动速度还是要比牛顿的经典理论稍微快一点。这个误差相当小，大约为每世纪43弧度秒，但这还是要比测量引起的误差每世纪0.1弧度秒大很多。勒威耶立刻意识到他这一发现的重要性，并向更多的物理学家和天文学家寻求解释。在当时提出的一些经典解释包括，行星际尘埃、太阳本身未被观测到的椭球性、水星未被观测到的卫星，甚至假想的水内行星“祝融星”等。在这些解释被一一否决后，有些物理学家提出了更激进的猜想，认为牛顿的引力平方反比律并不严格成立。例如某些人提出定律中的指数并不严格为2，而某些人如亨德里克·洛伦兹提出牛顿的万有引力定律应增加与速度有关的引力势修正项。
1905年，爱因斯坦提出了狭义相对论，这一理论否决了任何超过光速传播的效应的可能性；不过同时，这也暗示了相对论的基本假设和牛顿天体力学的矛盾。拉普拉斯早先在其研究中证明，如果引力相互作用不是超距的（即传播是瞬时的），行星的运动将不再严格满足动量守恒定律（类似于电磁相互作用中一部分动量要传递给电磁相互作用的媒介子，引力相互作用中也需要携带动量的媒介子）。从牛顿力学的观点来看，如果引力相互作用只能以有限速度传播，那么在任意时刻，行星受到的来自太阳的引力将不会指向太阳所在的即时位置，而是在若干时间之前的位置。在经典力学的基础上，拉普拉斯推导出当引力以光速传播时太阳系是不稳定的，并只能维持并不太长时间的存在。而对太阳系的实际观测表明，如果引力的传播速度确实存在一个上限，根据经典力学这个上限将比光速高出好几个数量级。
这种矛盾引出了建立一个替代牛顿引力理论的新理论的需求，这个新理论需要满足狭义相对论的基本假设，并且在相对论效应可忽略时能够和牛顿的引力理论相容。1907年爱因斯坦确认了建立一个狭义相对论的后继理论的必要性，这个理论能够同时包含狭义相对论的基本假设和万有引力相互作用。在1907年至1915年间，爱因斯坦在等效原理的基础上逐渐发展了他的新理论。根据等效原理，一个均勻引力场对在其内所有物体的作用都是相同的，因此这个引力场将不能被一个处于自由落体状态的观察者观测到。归纳而言，所有局部的引力效应都可以在一个直线加速的非惯性参考系中体现出来，这个原理反过来也成立，即加速参考系等效于一个局部的引力场。这样看来，引力和离心力以及科里奥利力等惯性力这样的“虚拟力”有相类似的效应：惯性力都来源于一个加速的非惯性系，并且和物体的惯性质量成正比，引力亦然（由于惯性质量和引力质量等价）。想要在等效原理的基础上将万有引力和狭义相对论的基本假设统一起来，需要牺牲的是经典力学中习以为常的基本假设：我们所处的时空是一个符合欧几里得几何的平直时空。爱因斯坦使用的是一种更廣義的几何学：黎曼几何，在黎曼几何描述下的时空可以是弯曲的。经过八年的研究，他成功得到了一个能够包含引力理论的更具功能的相对论性理论：广义相对论。广义相对论要求时空是弯曲的，这种时空的弯曲性是引力的体现，也是一种物理上的实在，这和惯性力不过是假想的“虚力”完全不同。广义相对论首先成功解释了水星近日点的进动误差并预言了光线在太阳引力场中的偏折，这个预言在广义相对论发表之后得到了实验证实。
几何基础-度规

在经典的欧几里得几何中，三角形满足勾股定理（毕达哥拉斯定理），这意味着空间中两点间的距离平方等于空间中所有完备正交分量平方和：
这里 dx、 dy、 dz表示在笛卡尔坐标系下三个坐标轴 x、 y、 z上各自两点间的无穷小距离。
现在想象存在一个笛卡尔坐标不适用的世界，其间两点的距离由下式描述：
这里 F、 G、 H是坐标 x、 y、 z的任意函数。想象一个这样的世界其实并不困难，我们就生活在这样一个表面是弯曲的世界上，这也是无法精确描绘出一个平面的世界地图的原因。想要简明地描述这个世界的表面几何不适合采用笛卡尔坐标，比较简单的做法是球坐标系 (r,\theta ,\phi )，这时的欧几里得几何中的距离表示为：
进一步的想象可能会比较困难，但我们假设存在一个用来测量长度的尺子不再可靠的世界：尺子的长度会因其位置甚至摆放方向而改变。这是最一般的情况，在计算两点间距离时需要考虑交叉项的存在：
这里九个函数 g_{xy}等构成了空间的度规张量，它定义了黎曼几何框架下的空间几何。在球坐标系下交叉项不存在，它只包含有三个非零的张量元素。
在狭义相对论中，爱因斯坦就已经指出空间中两点的距离并不是恒量，而与观察者的运动（即惯性参考系）有关。狭义相对论指出在任何惯性系下观测到的恒量是两点间的时空间隔，这个间隔被称作固有时。固有时是一个相对论不变量，它与惯性参考系无关。
在球坐标下这可以写成
这些公式都可以看作是毕达哥拉斯定理的自然推广，它们仅在时空曲率为零时成立。但在广义相对论的框架下，时间和空间都可以是弯曲的，这时的时空间隔需要写成更一般的形式：
这里的度规 g取决于时空中发出引力的质量、动量和能量，描述这一关系的是爱因斯坦的引力场方程。爱因斯坦的引力理论不仅和当时已知的物理定律相容，它还成功预言了很多从未观测到的物理现象，这些现象至今仍然不断被实验观测所证实。
史瓦西几何

爱因斯坦场方程的解的最简单形式是史瓦西度规，它对应着一个不带电荷和角动量的球对称的质量 M的引力场，其形式为：
其中，
 \tau 是固有时；
 c是光速；
 t是时间坐标；
 r是球面的径向坐标；
 \theta 是球面的纬度坐标；
 \phi 是球面的经度坐标；
 r_{s}是中心质量 M的史瓦西半径，其关系为
牛顿经典力学下引力的传播速度无限大，与光速无关：这可以看作是在经典近似下史瓦西半径趋于零，这时的史瓦西度规还原为狭义相对论的形式。在一般情形下，史瓦西半径总是非常小的，例如地球的史瓦西半径只有9毫米，而一颗人造卫星的同步轨道半径是它的四十亿倍，为42164千米。即使是在地球表面，广义相对论对牛顿引力的修正也只有十亿分之一。然而在宇宙中的致密星体如黑洞和中子星的周围，广义相对论的效应就变得非常明显。
测地线方程

根据广义相对论，质量可忽略的粒子在引力场中沿着测地线运动。在无引力的平直时空中，测地线是直线；但当时空存在弯曲时，测地线由下面的测地线方程描述：
这里 \Gamma 是克里斯托费尔符号而变量 q是一个将粒子在时空中的轨迹（世界线）参数化的参量。克里斯托费尔符号只和度规对於坐标的一阶偏导数有关（即描述了度规如何随坐标变化）。对于类时轨迹（速度小於光速的帶质量粒子的運動軌跡）而言，参数 q一般取作固有时；而对于类光轨迹（呈光速的零质量粒子的運動軌跡），固有时为零，因此严格来讲不能将固有时用作参数；不过类光可以看作是类时的极端相对论案例，有时从而可以通过取极限的方法，从类时的轨迹导出粒子质量为零时类光的轨迹，并保持总能量不变。
在度规具有对称性的场合下我们往往可以将问题简化。例如史瓦西度规是关于平面 \theta =\pi /2对称的，任何起始于这一平面上测地线的粒子将保持在这一平面上运动。因此我们总可以认为粒子的轨道保持在这一平面上，即纬度坐标 \theta 恒等于 \pi /2，这时的史瓦西度规简化为
从这个形式可得到两个运动的守恒量，单位质量的角动量和单位质量的能量（参见下文注释）
将这两个守恒量代入史瓦西度规中得到粒子的运动方程
通过角动量 L的定义，得到如下替换关系可消去式中的固有时
这样就得到了粒子的轨道方程
其中的两个长度参数 a、 b的定义为
利用最小作用量原理或哈密顿-雅可比方程可得到相同形式的轨道方程（见后文），轨道方程的解为
光线在太阳引力场中偏折的近似公式

对于上面的史瓦西度规中的粒子轨道方程，当粒子质量趋于零（或长度参数 a趋于无穷大）时，轨道方程的解变为如下形式：
将此式按 r_{s}/r的幂指数展开，得到的领导项给出了一个来自无穷远处的无质量粒子在史瓦西引力场中的运动角度近似偏移量（其后这个粒子仍然向无穷远处运动）
这里长度参数 b可理解为粒子在运动过程中距中心质量的最近距离。尽管这个公式是通过相当的近似得到的，在大多数有关引力透镜的测量中它都相当精确，这是因为对大多数星体而言 r_{s}/r都很小。对于掠过太阳表面的光子，其角偏移量大约只有1.75角秒。
和经典力学的关系

从上面得到的史瓦西度规中的粒子运动方程
可通过代入史瓦西半径的定义得到
这个运动方程相当于一个质量为 m的粒子在一个一维势阱中运动，其有效势能为
式中前两项是经典力学的结果：第一项是牛顿重力勢能（负值表示吸引），第二项是具有排斥效应的离心势能；而第三项仅在广义相对论中存在，它代表的是一个与距离立方成反比的吸引势能。从后文或其他文献中可以看到，这种立方反比势能造成了粒子运动周期中椭圆轨道的逐渐相对论进动，每个周期内进动的角位移为
其中 A是椭圆的半长轴， e是偏心率。
在 r很小时，由于是立方反比关系第三项起主导作用，这决定了一个关键性的最内稳定圆半径 r_{\mathrm {inner} }，如果粒子一旦处于小于这个半径的范围内，它最终会不可避免地向内坠入。这个最内半径是单位质量的角动量的函数，即上面定义的长度参数 a=L/mc。
圆轨道和其稳定性

如果使用长度参数 a，有效势能 V可写成如下形式：
当有效力为零时，得到粒子的圆轨道：
有效力为零的含义即为吸引力（牛顿引力加广义相对论的立方反比引力）和排斥力（等效的离心力）恰巧平衡。在两个半径上可以满足这种平衡条件，它们被记为 r_{\mathrm {outer} }和 r_{\mathrm {inner} }
其中靠内的半径 r_{\mathrm {inner} }对应的圆轨道是不稳定的，这个原因在上面已经提到：由于当 r很小时，立方反比项增长速度远大于其他两项，这个引力将把粒子强烈地吸引到引力场中心处。而靠外的半径 r_{\mathrm {outer} }对应的圆轨道是稳定的，这是因为在那附近立方反比项并不显著，系统基本可近似为一个非相对论的开普勒系统。
当长度参数 a远大于史瓦西半径 r_{s}时（经典极限），这两个圆轨道半径公式近似为
直接在经典理论下让惯性离心力等于牛顿万有引力：
这里 \omega _{\varphi }是粒子的角速度。如果使用广义相对论中的记法，经典的角速度等於
在另一种情形下，当 a^{2}由上逐渐逼近 3r_{s}^{2}时，这两个圆轨道半径重合为一个值：
上面给出的 r_{\mathrm {inner} }和 r_{\mathrm {outer} }的二项式解保证了 r_{\mathrm {outer} }总是大于 3r_{s}的，而 r_{\mathrm {inner} }总是在 3/2r_{s}和 3r_{s}的范围内。半径小于 3/2r_{s}的圆轨道是不能存在的。对于无质量的粒子，长度参数 a为无穷大，例如对于光子可以存在一个 r_{\mathrm {inner} }=3/2r_{s}的圆轨道，这个半径所构成的球有时被称作「光子球」（photon sphere）。
椭圆轨道进动的推导

从史瓦西几何中得到的径向有效势能 V可以推出轨道的进动速度。首先，圆轨道 r_{\mathrm {outer} }的一个微小的半径变化会造成在 r_{\mathrm {outer} }上的稳定的谐振动，其振动的角频率为
用有效势能 V的形式代入并求二阶导数，
两边开平方并作二项式展开：
而后再乘以公转的周期 T就得到了在一个周期内的轨道进动的角位移
这里我们用到了 \omega T=2\pi 以及长度参数 a的定义。代入史瓦西半径 r_{s}的定义得到
根据开普勒第三定律，使用椭圆的半长轴 A和偏心率 e可以简化这个公式，开普勒第三定律在这里可以写为
这样就得到了上面看到的进动角位移公式
使用椭圆函数的圆轨道的解

轨道方程
可以通过引入一个无量纲量来化简：
这时轨道方程可表示为
这里的无量纲系数 g_{2}、 g_{3}由下式给出
这个微分方程的解为
其中无量纲量 \zeta =\wp (\varphi -\varphi _{0})，这里 \wp 是参数为 g_{2}和 g_{3}的魏尔施特拉斯椭圆函数， \varphi _{0}是一个积分常数（可以是复数）。
可能轨道的定性分析

对于轨道方程
如果右边三次多项式的判别式 \Delta =g_{2}^{3}-27g_{3}^{2} 大于零，则三次方程
有三个实根， e_{1}、 e_{2}、 e_{3}，将它们按从大到小排列
在此情形下，方程的解 \zeta =\wp (\varphi -\varphi _{0})是一个具有两个半周期的椭圆函数，其中一个完全是实的：
而另一个完全是虚的：
剩下的那一个根对应着一个复数的半周期ω2 = -ω1 - ω3。这三个半周期通过方程与对应的三个根 e_{i}相联系，方程中 i可以等于1、2、3。因此如果 \varphi _{0}被设置为等于其中任何一个半周期， \zeta 的导数就为零，这对应着一个近星点或远星点：
由于
可以看到 \zeta 等于根 e_{i}时，导数的值为零。
不同轨道的定性性质取决于 \varphi _{0}的选取。 \varphi _{0}等于 \omega _{2}的解对应着在 \zeta =e_{2}和 \zeta =e_{3}之间周期性变化的轨道，或者是散射到无穷远处的轨道（ \zeta =-1/12）。而 \varphi _{0}等于 \omega _{1}或任何其他实数对应着衰减至半径等于零的轨道，这是由于 \zeta 作为一个实数时不能小于 e_{1}，结果就不可避免地增长至无穷大。
可能轨道的定性分析 > 准椭圆轨道

在系统能量满足不等式E2 < m2 c4的前提下， \varphi _{0}等于 \omega _{2}时方程的解 \zeta =\wp (\phi -\phi _{0})给出了一个实数的 \zeta 值。对于这类解，变量 \zeta 的值被限制在 e_{3}和 e_{2}之间。如果这两个根都大于-1/12， \zeta 将不会等于-1/12，也就不会产生半径趋于无穷大的散射轨道。因此这类解对应着一个逐渐进动的椭圆轨道，当粒子（或行星）从起始状态开始演化时，其半径在最小半径 r_{min}和最大半径 r_{max}之间振荡，分别为
它们分别对应着 \zeta 的两个极值。魏尔施特拉斯椭圆函数的实数周期为 2\omega _{1}，因此当粒子进动了 2\omega _{1}的角位移后将回到与先前相同的半径，椭圆轨道处于进动状态（注意 2\omega _{1}一般来说不等于 2\pi ，但两者的差值即每个轨道周期内进动的角位移很小）。
可能轨道的定性分析 > 稳定圆轨道

这是2e2 = 2e3 = −e1的特殊情形，即方程 G(\zeta )有两个根相等并且是负值，而第三个根是正值。在这种情况下 \zeta 有两个相同的实根e = e2 = e4，这个解对应着经典的圆轨道，即上面得到的半径为 r_{outer}的轨道，并且我们看到 r_{outer}一定大于 3r_{s}。这样的圆轨道之所以稳定，是因为对方程参数的一个微扰只会让这两个实根略微不等，从而得到准椭圆轨道解。例如对处于稳定圆轨道上粒子的一个微小扰动会将它推到准椭圆轨道上去并逐渐开始进动。
可能轨道的定性分析 > 非束缚（散射）轨道

轨道半径趋于无穷大对应着粒子飞向无限远处，这时 \zeta 等于-1/12。这样的非束缚轨道对应着两个实根的值分别落在-1/12两侧，即 e2 ≤ −1/12 ≤ ζ ≤ e3。
可能轨道的定性分析 > 渐近圆轨道

当-e3 = 2e2 = 2e1， \zeta 有两个正的且相同的实根，而第三个根e3是负值。将重根代换为 e=n^{2}/3，在 \varphi 等于正负无穷时粒子具有渐近的圆轨道：
可以将这个解代回方程验证。当 \varphi 等于正负无穷时，粒子渐近地接近这个圆轨道：
在这种情形下，粒子的轨道半径一定处于 2r_{s}和 3r_{s}之间。
渐近的圆轨道也可以通过用雅可比椭圆函数来表示魏尔施特拉斯椭圆函数得到：
这里 w=(\phi -\phi _{0}){\sqrt {e_{1}-e_{3}}}，并且椭圆积分的模数为
在e2趋于e1的极限下，模数趋于1，而 w趋于 n(\varphi -\varphi _{0})。这样选择 \varphi _{0}的值为 ik^{\prime }（四分之一周期）就可以得到上面的渐近圆轨道。
可能轨道的定性分析 > 衰减轨道

当 \varphi _{0}等于 \omega _{1}（或其他实数）时， \zeta 的实根有性质 \zeta 总不小于e1，这使得轨道方程
对于所有大于e1的 \zeta 值都是正的，并且 \zeta 可以无限制增长，这对应着粒子轨道逐渐向 r=0处衰减。
对测地线方程解的修正

参见：引力波和引力波天文学
根据广义相对论，两个互相绕转的质量例如双星系统会发出引力辐射，由引力辐射携带的能量会让它们的轨道稍微偏离测地线方程所得到的结果。关于这一问题的最著名间接验证是由拉塞尔·赫尔斯和约瑟夫·泰勒对一个脉冲双星PSR B1913+16的观测，两人因此获得1993年的诺贝尔物理学奖。系统内的两颗中子星距离非常接近，且绕转速度非常之快，测量到的一个周期时长大约仅为465分钟。两颗中子星的轨道是高度椭圆的，偏心率达到0.62。按照广义相对论的预言，这样短的轨道周期和高度的偏心轨道使得这个双星系统成为一个非常好的引力波源，通过引力辐射损失的能量使轨道逐渐衰减，轨道周期逐渐变短。通过长达三十年的实验观测，即使是在可以达到的最精确的测量下轨道周期的降低和广义相对论的预言仍符合得相当好。广义相对论还预言，再过三亿年后这两颗恒星最终会碰撞到一起。
开普勒问题中因引力辐射导致的能量和角动量的损耗公式已经通过计算得到，在一个完整的轨道周期内取平均下的能量变化率为
这里e是椭圆轨道的偏心率，a是半长轴。方程左边的角括号表示是在一个轨道周期内取平均值。类似的，角动量的平均变化率为
週期減少率 P_{b}為
轨道的偏心率越接近于1，即椭圆轨道形狀越瘦长时，能量和角动量的损耗就越快；而半长轴越短轨道的衰减也越快
轨道方程的理论力学推导 > 哈密顿-雅可比方法

开普勒运动的轨道方程也可以通过哈密顿-雅可比方程推导出。这种方法的好处是它可以将一个粒子的运动等价于一束波的传播，这就很容易进而通过费马原理推导出光线在引力场中的偏折公式。这种方法的解释是，由于引力场的延时效应，一束波的波前靠近中心质量 m的部分要比远离中心质量的部分运动得慢，这就导致了波前传播方向的改变。
使用一般的协变性，一个粒子在任意坐标下的哈密顿-雅可比方程可以表示为
特别地，在史瓦西度规下
这里我们仍然选取了轨道平面位于 \theta =\pi /2的球坐标系。假设哈密顿主函数 S是可分离变量的，则其应具有如下形式：
这里 E和 L分别是粒子的能量和角动量。从哈密顿-雅可比方程可以得到哈密顿主函数径向分量 S_{r}(r)的积分解：
对这个主函数求偏导数：
将满足上面得到的轨道方程
这种方法也可以精緻地推导出轨道的进动率。
在质量趋于零（或 a趋于无穷大）时，哈密顿主函数简化作下面的形式：
从这个公式可以导出光线在引力场中的偏振公式。
轨道方程的理论力学推导 > 拉格朗日方法

在广义相对论中，无质量粒子在时空中的运动轨迹是测地线，这是等效原理的要求。从最小作用量原理的观点来看，测地线长度的变分为零，即：
这里 \tau 是固有时， s=c\tau 是测地线在时空中的弧长。 T在这里的定义是
其物理意义类似于经典力学中的动能。如果将时空坐标的四维分量对固有时的导数写成
则 T可以写成
常数因数的引入对变分问题的结果不会造成影响，因此在积分内取变分仍满足哈密顿原理：
从拉格朗日方程可以得到变分问题的解
对变量 t和 \varphi 应用，可得到两个守恒量：
进一步可写成 L和 E的方程：
这也是上面看到的从史瓦西度规直接得到的结果。
轨道方程的理论力学推导 > 哈密顿原理

只受到引力作用的粒子的作用量为
其中 q是任意能够将粒子的世界线可微化的参数，对这个作用量使用变分法就可以得到测地线方程。不过如果我们对被积函数的平方求变分过程会更简单，根据度规这个平方的形式为
取变分
如果我们只对 \varphi 取变分可得
两边除以 2c{\frac {d\tau }{dq}}就得到了被积函数的变分：
代入哈密顿原理的方程
通过分部积分法
在端点处纬度的变分为零，因此等式右边第一项为零；对于第二项，由于 \delta \varphi 可以任意取值，只有当被积函数的另一部分处处为零时才能保证等式右边为零，因此得到运动方程：
如果我们只对 t取变分可得
类似地，两边除以 2c{\frac {d\tau }{dq}}得到被积函数的变分：
根据哈密顿原理
分部积分
得到运动方程
对这两个方程积分并指定积分常数就可以得到上面关于守恒量的方程
对于能量和角动量是常数的系统，这两个方程可以合并为一个并且对光子这样的无质量粒子同样成立，此时沿着所描述的测地线的固有时总为零。
註釋

↑  克里斯托费尔符号以方程表示為
 \Gamma _{kl}^{i}={\frac {1}{2}}g^{im}\left({\frac {\partial g_{mk}}{\partial x^{l}}}+{\frac {\partial g_{ml}}{\partial x^{k}}}-{\frac {\partial g_{kl}}{\partial x^{m}}}\right)
没有其他外力存在时，一个粒子在牛顿有心力的作用下绕着另一个粒子公转的轨道永远是一个不变的椭圆稳定轨道。当有其他外力存在（例如来自其他行星的引力）时，这样的轨道会逐渐发生转动，这种转动（被称作轨道进动）的速率可以被测量得非常精确。如果知道了这些外力的大小和方向，通过牛顿力学也可以对这种轨道进动的速率进行理论预测。不过在1859年对水星轨道进动的观测中，牛顿力学没有给出和实验观察相一致的预言。
1919年亚瑟·爱丁顿爵士所测量的星光在太阳引力场中的偏折实验使得广义相对论在全世界范围内被广为接受
不同角动量对应的有效径向势能。半径很小时，势能迅速下降，这使得粒子向 r=0坠入。不过，当归一化的角动量 a/r_{s}=L/mcr_{s}等于 {\sqrt {3}}时，一个处于亚稳态的圆轨道是可能的，在图中用绿圈标记。对于更高的角动量，由于离心势能的存在会有不稳定的圆轨道出现，在图中用红圈标记。
稳定轨道与不稳定轨道的半径关于归一化角动量 a/r_{s}=L/mcr_{s}的曲线，分别用蓝色和红色标出。两条曲线在归一化角动量等于 {\sqrt {3}}处相交，图中用绿圈标出。作为比较，从向心加速度和牛顿万有引力定律得到的经典半径用黑色曲线画出。
在非相对论开普勒问题中，粒子永远沿着同样的椭圆轨道运动（红色轨道）。广义相对论引入了第三种力的作用，这种力对粒子的吸引比牛顿引力稍强，特别是在轨道半径很短的情形。这种力使行星的椭圆轨道产生进动（蓝色轨道），现在实验上已经测量了水星、金星和地球的相应进动。图中黄色的点表示轨道的中心质量，例如太阳。
实验上观测到的脉冲双星PSR B1913+16的轨道周期变化（图中蓝色的点）和广义相对论的理论预测（图中黑色的曲线）完全吻合
新时代学习大会

新时代学习大会，是一档由中共湖南省委宣传部策划，中共湖南省委宣传部、湖南广播电视台、人民网、中国教育电视台、湖南教育电视台联合出品的中国电视节目。节目主要围绕“习近平新时代中国特色社会主义思想”和中共中央总书记习近平个人经历的相关内容，以知识问答竞赛的形式进行，并邀请中共中央党校、北京大学、清华大学等高校的专家学者担任讲评嘉宾。
2018年年初，中共中央第八巡视组对湖南广播电视台进行了巡查，认为电视台存在节目制作“过度娱乐化”现象，要求中共湖南省委对此做出整改。随后湖南广播电视台党委后制订《坚持新闻立台防止过度娱乐化问题的若干规定》，包括在晚上8点时段安排播出多个新闻公益节目。
节目于2018年9月30日起，每晚19:30在湖南卫视首播，2018年10月1日——10月5日期间，湖南都市频道每晚22:00、中国教育电视台每晚22：30播出，网络播出平台为人民网和芒果TV。该节目是2017年的《社会主义有点潮》的第二季延续。
分集内容

该节目共5集，每集40分钟。
第一集《习近平新时代中国特色社会主义思想从哪里来》
第二集《习近平新时代中国特色社会主义思想新在哪》
第三集《习近平新时代中国特色社会主义思想带来什么新变化》
第四集《习近平新时代中国特色社会主义思想告诉我们怎么干》
第五集《习近平新时代中国特色社会主义思想带我们到哪里去》
节目设置了“时空问答”、“时代新语”、“百秒开讲”三个比赛环节，每集参赛选手3人，均来自高校，既有在校本科生、硕士生、博士生，也有高校辅导员和专任教师。节目共有15位参赛选手，分别来自湖南省内15所高校。2018年9月9日下午，《新时代学习大会》的决赛在长沙举行，湖南师范大学的2016级马克思主义理论博士生左娴夺得冠军。 节目最后结束时，主持人引用了电视剧《走向共和》主题曲的歌词：“一年年花开花落，冬去春来，草木又蓬勃；一页页历史翻过，前浪远去，后浪更磅礴。”（原歌词后接“一座座火山爆发，天崩地裂，君王美梦破；一顶顶皇冠落地，斗转星移，世事有新说。”）
节目中，特邀专家、清华大学马克思主义学院院长艾四林提问道：“什么样的理论才算得上是伟大的理论？”对此，北京大学毕业的中南大学教师刘临达回答说：“伟大的理论一定是历史的理论、科学的理论、人民的理论。在当代，科学的理论，伟大的理论就是习近平新时代中国特色社会主义思想。”
节目中关于习近平个人经历的问题有：在习近平15岁，从北京被送到陕西梁家河插队时，有一次曾步行15公里去借了什么书？答案是《浮士德》。
评价

播出当地的中共湖南省委机关报《湖南日报》评论，该节目讲述了“习近平新时代中国特色社会主义思想的科学体系、丰富内涵、原创性贡献和历史地位”，并引述不具名观众的话，表示看了节目“接受新思想的洗礼，感觉整个人都升华了”。
美国《纽约时报》的报道说，这个节目常常让人感觉像是对习近平的颂歌，使得习近平被提升到了可以跟毛泽东并肩的地位。报道还引述了两位学者的看法：英国格拉斯哥大学的政治学教授简·达克特(Jane Duckett)认为，这个节目看起来像是一个“把习近平和他的思想置于历史马克思主义范畴中”的尝试，为其议程提供合法性；香港浸会大学的政治学教授高敬文则表示，“他们希望展示共产党贴近人民，但这很难让年轻人信服。”英国广播公司认为，这个节目是喊口号、在电视上歌颂领导人等宣传手法的延伸，不过用上了游戏的形式，帮助领导人建立起个人崇拜。
恩斯特 (奧地利)

勇敢的恩斯特在蘭根薩爾察戰役中，克洛斯特新堡修道院，1489–1492
恩斯特（德語：；1027年—1075年6月10日），有“勇敢的恩斯特”稱號，奧地利巴本堡王朝藩侯（1055年—1075年在位）。奧地利藩侯阿達爾伯特的兒子，外公是威尼斯共和國總督。
生平

恩斯特於1055年即位後不斷開彊辟土。他通過合併於波希米亞和匈牙利邊境上其他藩國的領土，增加奧地利藩國的領土達至塔亞河，摩拉瓦河和萊塔河（今天的下奧地利邦）。在他那個時代，開始殖民在偏遠的瓦爾德威爾特爾地區。
恩斯特得到“勇敢的恩斯特”稱號是由於他幫助匈牙利國王所羅門與他的對手貝拉一世和他的兒子蓋薩一世的戰鬥中獲得。在開始敘任權鬥爭後，他支持羅馬帝國皇帝亨利四世對抗撒克森叛逆，最終死於蘭根薩爾察戰役。死後由他的長子利奧波德二世繼承王位。
| 恩斯特 (奧地利) 巴本堡王朝出生于：1027年逝世於：1075年6月10日> 統治者頭銜 |
| --- | --- | --- |
| 前任者： 阿達爾伯特 | 奥地利藩侯 1055年–1075年 | 繼任者： 利奧波德二世 |
榕花大街

榕花大街，简称榕花街，是河北省衡水市桃城区的一条南北向街道，南至人民路人民公园北门，北至大广高速、衡德高速衡水出口，全长约5.4公里，双向六车道。铁路以北亦称建设大街。榕花大街名称来自路旁种植的绒花树，由于绒花树并非榕树，故有人认为应称作“绒花大街”。
参考

↑  中国广播网. . 2009-08-08  [2011-05-30]. （原始内容存档于2010-08-17）.
↑  长城网. . 2009-08-07  [2011-05-30]. （原始内容存档于2016-03-04）.
普卡希爾卡山 (庫斯卡區)

8°35′35″S 77°42′52″W﻿ / ﻿8.59306°S 77.71444°W﻿ / -8.59306; -77.71444
普卡希爾卡山（Puka Hirka），是秘魯的山峰，位於該國北部安卡什大區，由科龍戈省的庫斯卡區負責管轄，屬於布蘭卡山脈的一部分，海拔高度4,200米。
參考資料

(PDF). Robert Beér, Armando Muyolemaj, Dr. Hernán S. Aguilarpaj.   [May 29, 2016]. （原始内容存档 (PDF)于2016-03-04）.
桑多乡

| 桑多乡 |
| --- | --- |
乡
坐标：31°12′53″N 95°48′22″E﻿ / ﻿31.21484°N 95.8061°E﻿ / 31.21484; 95.8061
国家:  中华人民共和国
上级行政区: 丁青县
村级区划单位数:  3 0社区 3行政村 
时区: 北京时间（UTC+8）
行政区划代码: 54 03 24 203
电话区号: +86 
桑多乡，是中华人民共和国西藏自治区昌都市丁青县下辖的一个乡镇级行政单位。
行政区划

桑多乡下辖以下地区：
桑多村、​郡休村和安拉村。
参考资料

↑  . 中华人民共和国国家统计局. 2023-06-30 （中文（中国大陆））.
↑  . 中华人民共和国国家统计局. 2023-06-30 （中文（中国大陆））.
格魯比什諾波列

格魯比什諾波列是克羅地亞的城鎮，位於該國東部，由別洛瓦爾-比洛戈拉縣負責管轄，面積269平方公里，海拔高度165米，該地區自石器時代有人類居住，2011年人口6,431。
外部連結

官方网站 （克羅埃西亞文）
新旺乡

| 新旺乡 |
| --- | --- |
坐标：40°04′33″N 113°17′41″E﻿ / ﻿40.07588°N 113.29483°E﻿ / 40.07588; 113.29483
国家:  中华人民共和国
村级区划单位数:  13 0社区 13行政村 
时区: 北京时间（UTC+8）
电话区号: +86 (0)352
新旺乡是中华人民共和国山西省大同市平城区下辖的一个乡。
2001年，南郊区行政区划调整，原城关乡更名，改称新旺乡。
2021年3月，撤销新旺乡，设立新旺街道。原新旺乡的安信、和信2个社区居委会和新泉村委会为新旺街道的行政区城。
行政区划

新旺乡下辖以下村级行政区划单位：
五爱村、​永久村、​解放村、​新华村、​先锋村、​和平村、​新民村、​永宁村、​新旺村、​新中村、​红旗村、​新泉村和新胜村。
参考资料

↑  . 中华人民共和国国家统计局. 2023-06-30 （中文（中国大陆））.
↑  《山西省人民政府关于同意大同市乡级行政区划调整的批复》(晋政函〔2021〕29)
↑  . 中华人民共和国国家统计局. 2023-06-30 （中文（中国大陆））.
新伊萬尼夫卡 (新烏斯佩尼夫卡市鎮)

47°3′27″N 35°4′20″E﻿ / ﻿47.05750°N 35.07222°E﻿ / 47.05750; 35.07222
关于其他同名地方，请见「」。
新伊萬尼夫卡（烏克蘭語：）是位於烏克蘭東南部的村莊，由扎波羅熱州梅利托波爾區的新烏斯佩尼夫卡市鎮（烏克蘭語：）負責管轄。該村面積3.78平方公里，海拔高度72米，2001年人口582，人口密度每平方公里154人。
參考資料

Погода в селі Новоіванівка （页面存档备份，存于）