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根据超对称理论的预测，标准模型中的每一个粒子都存在一个与其对应，自旋相差1/2的超对称粒子（Superpartner）。虽然目前为止，超对称粒子还没有被实验所证实，但是它们很有可能在欧洲大型强子对撞机中被发现。费米子的超粒子是超费米子（Sfermion），命名时在每种费米子前加一个s。玻色子的超粒子，命名时在每种玻色子后加一个ino。
超夸克（squarks，符号 {\tilde {q}}）是夸克对应的超对称粒子，自旋为0。
| 超夸克 | 规范本征态 | 质量本征态 | 自旋 | R-宇称 | 对应夸克 | 符号 | 自旋 | R-宇称 |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- |
第一代
| 标量上夸克 Sup squark |  {\tilde {u}}_{L} {\tilde {u}}_{R} |  {\tilde {u}}_{1} {\tilde {u}}_{1} | 0 | -1 | 上夸克 |  u | 1⁄2 | +1 |
| 标量下夸克 Sdown squark |  {\tilde {d}}_{L} {\tilde {d}}_{R} |  {\tilde {d}}_{1} {\tilde {d}}_{1} | 0 | -1 | 下夸克 |  d | 1⁄2 | +1 |
第二代
| 标量粲夸克 Scharm squark |  {\tilde {c}}_{L} {\tilde {c}}_{R} |  {\tilde {c}}_{1} {\tilde {c}}_{1} | 0 | -1 | 粲夸克 |  c | 1⁄2 | +1 |
| 标量奇夸克 Sstrange squark |  {\tilde {s}}_{L} {\tilde {s}}_{R} |  {\tilde {s}}_{1} {\tilde {s}}_{1} | 0 | -1 | 奇夸克 |  s | 1⁄2 | +1 |
第三代
| 标量顶夸克 Stop squark |  {\tilde {t}}_{L} {\tilde {t}}_{R} |  {\tilde {t}}_{1} {\tilde {t}}_{1} | 0 | -1 | 顶夸克 |  t | 1⁄2 | +1 |
| 标量底夸克 Sbottom squark |  {\tilde {b}}_{L} {\tilde {b}}_{R} |  {\tilde {b}}_{1} {\tilde {b}}_{1} | 0 | -1 | 底夸克 |  b | 1⁄2 | +1 |

超轻子（Sleptons，符号 {\tilde {\ell }}）是轻子对应的超对称粒子，自旋为0，包括标量电子、标量μ子、标量τ子、标量中微子。许多标准模型的扩展提出，可能需要解释LSND的结果。一个不参加除引力以外的任何相互作用的标量中微子，MSSM中右旋中微子相对应的粒子，被称为惰性中微子（Sterile neutrino）。
| 超轻子 | 规范本征态 | 质量本征态 | 自旋 | R-宇称 | 对应轻子 | 符号 | 自旋 | R-宇称 |
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第一代
| 标量电子 Selectron |  {\tilde {e}}_{L} {\tilde {e}}_{R} |  {\tilde {e}}_{1} {\tilde {e}}_{1} | 0 | -1 | 电子 |  e | 1⁄2 | +1 |
| 标量电子中微子 Selectron sneutrino |  {\tilde {\nu }}_{e} |  {\tilde {\nu }}_{1L,R} | 0 | -1 | 电子中微子 |  \nu _{e} | 1⁄2 | +1 |
第二代
| 标量μ子 Smuon |  {\tilde {\mu }}_{L} {\tilde {\mu }}_{R} |  {\tilde {\mu }}_{1} {\tilde {\mu }}_{1} | 0 | -1 | μ子 |  \mu  | 1⁄2 | +1 |
| 标量μ子中微子 Smuon sneutrino |  {\tilde {\nu }}_{\mu } |  {\tilde {\nu }}_{2L,R} | 0 | -1 | μ子中微子 |  \nu _{\mu } | 1⁄2 | +1 |
第三代
| 标量τ子 Stauon |  {\tilde {\tau }}_{L} {\tilde {\tau }}_{R} |  {\tilde {\tau }}_{1} {\tilde {\tau }}_{1} | 0 | -1 | τ子 |  \tau  | 1⁄2 | +1 |
| 标量τ子中微子 Stauon sneutrino |  {\tilde {\nu }}_{\tau } |  {\tilde {\nu }}_{3L,R} | 0 | -1 | τ子中微子 |  \nu _{\tau } | 1⁄2 | +1 |

超规范子（gaugino，符号 {\tilde {\chi }}_{i}^{\pm }）是规范玻色子对应的超对称粒子
| 超规范子 | 符号 | 本征态 | 自旋 | R-宇称 | 规范场论 | 种类数 | 注释 | 对应规范玻色子 | 符号 | 自旋 | R-宇称 | 种类数 |
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馬約拉納費米子 Majorana fermion 对应 中性玻色子
| 超引力子 Gravitino |  {\tilde {G}} |  | 3⁄2 | -1 |  | 1 |  | 引力子 |  G\!\, | 2 | +1 | 1 |
| 超膠子 gluino |  {\tilde {g}} |  | 1⁄2 | -1 |  SU(3) | 8 |  | 胶子 |  g\!\, | 1 | +1 | 8 |
| 超B子 Bino |  {{\tilde {B}}^{0}} |  | 1⁄2 | -1 |  U(1) | 1 | 弱超電荷力 | B玻色子 |  B | 1 | +1 | 1 |
| 超W子 Wino |  {{\tilde {W}}^{3}} |  {{\tilde {W}}^{0}}、 {{\tilde {W}}^{1}}、 {{\tilde {W}}^{2}} | 1⁄2 | -1 |  SU(2)_{L} | 3 |  | W玻色子 |  {W^{0}}、 {W^{1}}、 {W^{2}} | 1 | +1 | 1 |
| 超中性子 Neutralino |  {\tilde {\chi }}_{i}^{0} ( {\tilde {N}}_{i}^{0}) |  {\tilde {\chi }}_{1}^{0}、 {\tilde {\chi }}_{2}^{0}、 {\tilde {\chi }}_{3}^{0}、 {\tilde {\chi }}_{4}^{0} ( {\tilde {N}}_{1}^{0}、 {\tilde {N}}_{2}^{0}、 {\tilde {N}}_{3}^{0}、 {\tilde {N}}_{4}^{0}) | 1⁄2 | -1 |  | 4 |  {{\tilde {B}}^{0}}、 {{\tilde {W}}^{0}}、 {\tilde {H}}^{0}混合態。 | 希格斯玻色子、 Z玻色子、光子 |  H、 Z、 \gamma  | 1 | +1 |  |
| 超光子 photino |  {\tilde {\gamma }} |  | 1⁄2 | -1 |  | 1 |  {{\tilde {Z}}^{0}}、 {\tilde {H}}^{0}混合态 | 光子 |  \gamma  | 1 | +1 | 1 |
| 超Z子 Zino |  {{\tilde {Z}}^{0}} |  {{\tilde {Z}}_{1}^{0}}  {{\tilde {Z}}_{2}^{0}} | 1⁄2 | -1 |  | 1 |  {{\tilde {B}}^{0}}、 {\tilde {W}}^{0}混合态 | Z玻色子 |  Z | 1 | +1 | 1 |
狄拉克费米子 Dirac-Fermionen 对应 荷电玻色子
| 超荷子 chargino |  {\tilde {\chi }}_{i}^{\pm } ( {\tilde {C}}_{i}^{\pm }) |  {\tilde {\chi }}_{1}^{+} /  {\tilde {\chi }}_{1}^{-}( {\tilde {C}}_{1}^{+} /  {\tilde {C}}_{1}^{-})  {\tilde {\chi }}_{2}^{+} /  {\tilde {\chi }}_{2}^{-}( {\tilde {C}}_{2}^{+} /  {\tilde {C}}_{2}^{-}) | 1⁄2 | -1 |  | 4 |  {\tilde {W}}^{\pm }、 {\tilde {H}}^{\pm }的线性组合。 | 希格斯玻色子、 W玻色子 |  H^{\pm }、 W^{\pm } | 1 | +1 |  |
| 带电超W子 Wino |  {\tilde {W}}^{\pm } |  {\tilde {W}}^{+} 、  {\tilde {W}}^{-} | 1⁄2 | -1 |  | 2 |  {{\tilde {W}}^{1}}、 {{\tilde {W}}^{2}}混合態。 | W玻色子 |  W^{\pm } | 1 | +1 | 2 |
超希格斯粒子（Higgsino，符号 {\tilde {H}}）是标量玻色子希格斯玻色子对应的超对称粒子
| 超希格斯粒子 | 符号 | 本征态 | 自旋 | R-宇称 | 对称性 | 种类数 | 注释 | 对应希格斯玻色子 | 符号 | 自旋 | R-宇称 | 种类数 |
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| 超希格斯粒子 |  {\tilde {h}}^{0} |  {\tilde {h}}_{u}^{0}、 {\tilde {h}}_{d}^{0} | 1⁄2 | -1 | 标量 | 2 |  | 希格斯玻色子 |  h^{0} | 0 | +1 | 1 |
| 中性超希格斯粒子 |  {\tilde {H}}^{0} |  {\tilde {H}}_{u}^{0}、 {\tilde {H}}_{d}^{0} | 1⁄2 | -1 | 标量 | 2 |  | 中性希格斯玻色子 |  H_{1}^{0}、 H_{2}^{0}、 H_{3}^{0} | 0 | +1 | 1 |
| 带电超希格斯粒子 |  {\tilde {H}}^{\pm } |  {\tilde {H}}_{u}^{+}、 {\tilde {H}}_{d}^{-} | 1⁄2 | -1 | 标量 | 2 |  | 带电希格斯玻色子 |  H^{\pm } | 0 | +1 | 2 |
| 赝标量超希格斯粒子 |  {\tilde {A}}^{0} |  | 1⁄2 | -1 | 赝标量 | 1 |  | 赝标量希格斯玻色子 |  A^{0} | 0 | +1 | 1 |
注：正如光子，Z玻色子和W±玻色子是B0, W0, W1 和 W2的叠加态。相对应地，超光子，zino和wino±是bino0, wino0, wino1 和 wino2的叠加态。
其它理论预言存在另外的粒子:
| 名称 | 自旋 | 注释 |
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| 引力子 graviton | 2 | 解释量子引力 |
| 有质量引力子 | 2 | 源于对广义相对论的修正理论，例如双度规理论（双引力理论）。该理论提出存在两种引力子：g型引力子：与物质耦合，可能具有微小质量，传播速度低于光速；f型引力子：不与物质直接作用，保持无质量。  两者的混合可能导致引力波在传播过程中发生振荡（类似中微子振荡。 |
| 多自旋引力子 | 0、1、2 | 多自旋可能性，若引力子质量不为零，允许存在自旋为0、1、2的玻色子作为引力载体。这些粒子在质量趋近于零时会退化为广义相对论的标准引力子。大质量引力理论（dRGT理论）通过引入质量项扩展了广义相对论，允许引力子存在微小质量，同时保证与现有实验观测兼容。 |
| 大质量引力子 | 2 | 大质量引力理论（dRGT理论）通过引入质量项扩展了广义相对论，允许引力子存在微小质量，同时保证与现有实验观测兼容。 |
| 对偶引力子 dual graviton | 2 | 在超引力的电磁对偶下的对偶引力子 |
| 超引力子 Gravitino | 3⁄2 | 也叫引力微子、超级引力子（Supergraviton），超引力理论中的超对称粒子，质量可能极重。 |
| 引力标量子 graviscalar | 0 | 也称为radion，出现在 Kaluza-Klein 理论中。 |
| 引力光子 graviphoton | 1 | 也称为gravivector |
| 超光子 hyperphoton | 0 | 与K介子衰变中的CP破坏相关的假设类光子粒子。 |
| 轴子 axion | 0 | 用来解决CP守衡的问题，暗物质的一个可能的候选者。 |
| 超軸子 axino | 1⁄2 | 也叫轴微子，解决CP守衡的问题在超对称粒子上的扩展。 |
| 标量轴子 saxion | 0 | 轴子的超级伙伴，与 axino 和 axion 一起在 Peccei-Quinn 理论的超对称扩展中形成一个超多重态。 |
| 轴味子 axiflavon | 0 | 也称为味轴子 flaxion |
| 膜子 branon | 0、1 | 膜宇宙模型。 |
| 胀子 dilaton | 0 | 一些弦理论的预测。时空度规涨落相关的准粒子，可能与宇宙学中的真空相变有关。 |
| 胀微子 dilatino | 1⁄2 | dilaton的超对称粒子 |
| 暴脹子 inflaton | 0 | 宇宙膨胀理論假設迄今仍不明的純量場和它的相關粒子。 |
| 曲率子 curvaton | 0 | 暴脹子的伴侣，使膨胀模型更自然。 |
| 隐子 Crypton | 2 | 引子，弦理论中的概念，宇宙中的基本单元不是点粒子，而是一维的弦，而引子就是弦的一种振动模式所对应的粒子。 |
| 磁单极子 Magnetic monopole | 1⁄2 或 0 | 大统一理论GUT，仅带有北極或南極的单一磁极（类似于只带负电荷的电子），它们的磁感线分布类似于点电荷的电场线分布。这种粒子是一种带有一个单位“磁荷”（类比于电荷）的粒子。 |
| 狄拉克磁单极子 Dirac monople | 1⁄2 或 0 | 允许电荷量子化的单极子，磁场分布类似点电荷的电场，磁感线从单一磁极发散，但狄拉克弦的存在导致矢势在特定方向上出现奇异性。 |
| 霍夫特-波利亚科夫磁单极子 t'Hooft-Polyakov monople | 0 | 狄拉克单极子，但没有狄拉克弦。基于大统一理论（GUT）中的希格斯机制和非阿贝尔规范场对称性自发破缺。 |
| 吴-杨磁单极子 Wu–Yang monopole | ?0 | 吴大峻-杨振宁磁单极子，利用纤维丛数学方法，将空间划分为两个半球区域，通过规范变换消除狄拉克弦的奇异性，构建无奇点的磁单极子模型。 |
| 双荷子 Dyon | 1⁄2 | 既带电荷又带磁荷的粒子，大统一理论GUT |
| 磁光子 magnetic photon | 1 | 磁单极和双光子理论。 |
| 对偶光子 dual photon | 1 | 电磁对偶下的光子对偶。 |
| 马约拉纳粒子 majoron | 0 | 预测中微子质量机制，其反粒子是其本身。 |
| 马约拉纳费米子 majorana fermion | 1⁄2 ; 3⁄2 ?... | 超规范子（Gluinos）、超中性子（neutralinos）及其他。其反粒子是其本身。 |
| 戈德斯通玻色子 goldstone boson | 0 | 或称南部-戈德斯通玻色子、南部-金石玻色子、Nambu-Goldstone bosons，指连续对称性被自发破缺后必定存在的零质量玻色粒子。 |
| 准戈德斯通费米子 quasi Goldstone fermions (QGF) | 1⁄2 | 在近似超对称破缺或软破缺下获得的具有微小质量的赝戈德斯通费米子。 |
| 超戈德斯通子 Goldstino | 1⁄2 | 一种无质量费米子，是由超对称性自发打破产生的费米子，是戈德斯通玻色子的超对称对应粒子。 准戈德斯通费米子 quasi Goldstone fermions (QGF) |
| 标量戈德斯通子 Sgoldstino | 0 | 超戈德斯通子的超级伙伴。 |
| 压力子 Pressuron | 0 | 2013年提出的与引力和物质耦合的假想标量粒子。 |
| 对称子 Symmetron | 0 | 调节假想对称场的第五种力。 |
| X及Y玻色子 X and Y bosons | 1 | 大统一理论GUT |
| W'及Z'玻色子 W' and Z' bosons | 1 | W+′, W−′, Z′ |

夸克和轻子的理论结构模型：
阿尔法子 alphon
贝塔子 beiton
宇子 cosmon
族子 familon
格里克子 gleak
單子 haplon
黑子 helons
毛粒子 maon
前子 preon（先子）：正電前子、反正電前子、中性前子跟反中性前子。
色子 chromon
味子 flavon
代子 somon
初子 rishon（粒生子）：所有的輕子跟夸克都是由三個粒生子組成的，而這些由三個粒生子組成的粒子的自旋都是1/2。
T-粒生子（符號T，取自英語的Third（意即「第三」或「三分之一」，這是因為在模型中T-粒生子的電荷是+1/3e之故）
V-粒生子（符號V，取自英語的Vanish（意即「消失」，這是因為在模型中V-粒生子是電中性的之故）。
技彩粒子 Technicolor：技彩理论是为解决电弱对称性破缺问题而提出的超出标准模型的理论，以量子色动力学为模型，通过引入新的强相互作用，即技彩相互作用，来使W和Z玻色子获得质量，而不是像标准模型那样引入基本的希格斯玻色子。
技夸克 Techniquarks：自旋1⁄2，技彩理论中类似夸克的粒子，具有分数电荷和色荷等性质，是构成其他复合粒子的基本单元，多个技夸克通过技彩相互作用可以形成不同的束缚态。
技轻子 Technileptons：自旋1⁄2，类似于标准模型中的轻子，但参与技彩相互作用。它们与技夸克一起，是技彩理论中更基本的费米子。
技胶子 Technigluons：自旋1，是技彩相互作用的传播子，类似于量子色动力学中的胶子，负责传递技彩力，使技夸克相互作用并形成各种复合粒子。
堆子 tweedle
欧米伽子 omegon
前夸克 prequark
元始子 primons
五斂子 quinks
奎克 qwink
亚夸克 subquark（次夸克）
亚层子 substraton
Y粒子 Y-particle