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好好照顧瑪雅：虐兒案羅生門
參考資料

↑  Szymanowska, Gabriela. . Sarasota Herald-Tribune. 22 September 2023  [2 October 2023]. （原始内容存档于2023-10-03）.
↑  Silver, Lauren. . Court TV. 27 September 2023  [2 October 2023]. （原始内容存档于2023-11-13）.
↑  Hurley, Bevan. . The Independent. 22 September 2023  [2 October 2023]. （原始内容存档于2023-11-11）.
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↑  Winkelman, Natalia. . The New York Times. 19 June 2023  [2 October 2023]. （原始内容存档于2023-11-11）.
薩克森-安哈爾特 (1945年—1952年)

薩克森-安哈爾特州（德語：）是蘇聯佔領區（1945-49）和東德（1949-52）的一個行政區劃，大致對應於今天的德國薩克森-安哈爾特州。在美軍從西部撤退後——根據雅爾塔會議的協議——它於1945年7月由蘇聯駐德國軍事管理局（SMAD）建立，稱為薩克森省（德語：）的行政區劃。該省是1816年至1944年存在於普魯士的薩克森省的重建。1944年7月1日，薩克森省沿哈雷-梅澤堡、馬格德堡三個政府區的線劃分（成為省）和埃爾福特（成為圖林根州的一部分）。這兩個省成為新州的一部分，包括圖林根州的一小部分以及安哈爾特（德紹）和不倫瑞克（卡爾沃爾德和布蘭肯堡周邊地區）被蘇聯佔領的部分地區。在1946年10月第一次州議會選舉之後，該州於同一天更名為薩克森-安哈爾特省（德語：）。隨著1947年2月普魯士的廢除，它被命名為薩克森-安哈爾特州。與納粹德國的行政區劃相比，它包括馬格德堡-安哈爾特大區、哈雷-梅澤堡大區以及南漢諾威-不倫瑞克大區和圖林根大區的一小部分。
|  论 编盟國軍事佔領德國（1945–1949/1990） |
| --- | --- | --- |
| 美佔區  |  巴伐利亚  不萊梅  黑森 大黑森  符腾堡-巴登  |  |
| 英佔區  |  下萨克森  漢諾威  汉堡  北莱茵-威斯特法伦  石勒苏益格-荷尔斯泰因  |  |
| 法佔區  |  南巴登  莱茵兰-普法尔茨  符騰堡-霍亨索倫  |  |
| 蘇佔區  |  勃蘭登堡  梅克倫堡  萨克森  薩克森-安哈爾特  图林根  |  |
| 柏林（1949–1990） |  西柏林 英美法  东柏林 蘇  |  |
 行政區劃列表：神聖羅馬帝國 · 萊茵邦聯 · 普魯士 · 奥地利 · 德意志邦聯 · 北德意志邦聯 · 德意志帝國 · 魏玛共和国 · 纳粹德国 · 軍事佔領 · 民主德国 · 聯邦德國
千葉周作

千葉周作
千葉周作（日语：／ Chiba Shūsaku，1793年—1856年1月17日），字成政，通稱周作，日本江戶時代後期武士、劍術家，為北辰一刀流創始者。
生平

先祖為桓武平氏，坂東八平氏之下的名門千葉氏。北辰流的千葉常胤也是他們家族先祖。其曾祖千葉道胤曾任相馬中村藩的劍術指南役，其父千葉忠左衛門成胤是一位馬醫，在松戸（今千葉縣松戸市）執業。
千葉周作出身水戶藩，其出生地有岩手縣陸前高田市、宮城縣栗原市花山兩種不同的說法。在千葉周作5歲時，其父親放棄家庭出家，移居宮城縣栗原郡長岡村的荒谷，在斗瑩稻荷神社附近築屋居住。失去父親照顧的周作，在中西派一刀流淺利義信的道場中學習劍術。
1822年（文政5年），結束遊歷，回到江戶，在日本橋品川町附近，建立自己的道館——玄武館。
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国际:  FAST  ISNI  VIAF  WorldCat 
各地:  美国  日本 
学术:  CiNii
雪利号驱逐舰

| 雪利號驅逐艦  USS Schley DD-103 |
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雪利號。
概觀
艦種: 驅逐艦
艦級: 維克斯級
製造廠: 聯合鋼鐵廠
動工: 1917年10月29日
下水: 1918年3月28日
服役: 1918年9月20日 1940年10月3日
退役: 1922年6月1日 1945年11月9日
結局: 1946年出售拆解
除籍: 1945年12月5日
技术数据
標準排水量: 設計：1,154噸
全長: 整體：314呎4.5吋
全寬: 水線：30呎11.25吋
吃水: 9呎
最高速度: 35.3節
武器裝備: 4門4吋/50火炮 1門3吋/23炮 4座3聯裝魚雷發射管
雪利号驅逐艦(DD-103) 是美国海军在第一次世界大战时的一艘維克斯级驱逐舰（29號艦），后来在第二次世界大战时为APD-14舰，它是第一艘为向温菲尔德·斯科特·雪利致敬而命名的驅逐艦。
雪利号驅逐艦于1917年10月29日在加利福尼亚旧金山的联合钢铁厂进行龙骨铺设。于1918年3月28日下水。由埃莉诺·马丁小姐赞助。于1918年9月20日投入现役，舰长为罗伯特·C·吉芬。
服役历史 > 一战

雪利号于1918年10月10日从加利福尼亚的圣地亚哥出发前往东海岸。 11月12日离开纽约前往地中海。1919年1月24日在意大利塔兰托，它搭载了Mark L. Bristol海军少将以及在土耳其的高级海军军官。并将少将送到君士坦丁堡。雪利号接下来的在亚得里亚海的任务是从2月17日至4月15日充当意大利普拉的留守船，在7月2日回美国之前，它还访问了意大利和南斯拉夫在亚德里亚海上的港口。雪利号于1919年9月8日回到圣地亚哥。一直到1922年6月1日除了去旧金山进行修理外，它就一直处于无任务状态。
服役历史 > 二战

由于欧洲再次开战，而战争的乌云也笼罩在太平洋上空，雪利号于1940年10月3日在圣地亚哥再次编入现役。她于12月17日到达珍珠港，为了第二年在那里的巡逻和练习做准备。当日本飞机于1941年12月7日偷袭珍珠港时，雪利号正系泊在船舶掩体中进行大修。她的炮已经拆除，除了用轻武器攻击外，她只能做很小的反击。在此之后，她的大修进度被大大加快。12月20日她就加入到临近珍珠港的海峡以外区域的巡逻中。她离开火奴鲁鲁在那里作业将近一年。1942年12月13日她离开夏威夷水域，在普吉湾海军工厂换上快速运输系统。雪利号自1943年2月6日起被重新分级为APD-14。
2月22日雪利号又重新回到珍珠港并继续航行到新赫布里底斯群岛，并于3月24日到达圣埃斯皮里图。在南太平洋她作为巡逻及护航舰，集中地与海军陆战队以及其它部队进行了训练，同时也做为所罗门群岛、新赫布里底斯群岛、美属萨摩亚和新西兰 之间的交通工具。
6月30日雪利号在新乔治亚和2艘其它的快速运输舰以及一些小型船只，第一次参加了在战斗条件下的登陆。她在旺乌努岛的西南端的威克姆锚地放下登陆部队，7月5日在新乔治亚岛的赖斯锚地，她放下了第二群（群在美军军事术语中指由两个或两个以上营及其司令部组成的机动行政、战术单位）部队，在这次行动中，一个日本加强群较迟到达现场，日军在撤退中使用了长程鱼雷击沉了USS Strong DD-467，在另一次向赖斯锚地运送补给品和军火后，雪利号于8月1日离开圣埃斯皮里图，前往马雷岛进行大修。
服役历史 > 二战 > 1944

雪利号于10月7日离开西海岸前往珍珠港。 但本年剩下的时间里，她都因维修引擎而呆在珍珠港内。1943年12月30日，她到达圣地亚哥参加了为占领马绍尔群岛而组成的特遣舰队的训练。舰队于1944年1月13日离开西海岸，于1月31日到达夸贾林环礁。雪利号在那里放下登陆部队后，转为执行反潜巡逻任务，到了2月7日，她又运回了原来的登陆部队。
一个星期后，她驶往埃尼威托克岛，她在那里的行动显示了小型快速运输工具的多种用途。她于2月17日到达，当天夜里，她将登陆部队放在前几天由美军占领的Bogon Island以预防从engebi过来的敌人的渗透。第二天早晨，她开始夺取在埃尼威托克岛主岛西边剩余的几个小岛。当天他的部队占领了5个岛屿，这有助于增加Engebi和Bogon的安全。
2月24日在将登陆部队过驳到另外的运输船上后，她驶往夸贾林环礁，从环礁护卫2艘运输舰前往她的新作战区域—新几内亚
雪利号于3月12日到达新几内亚，在接下来的几个月，她被安排做护航工作。4月22日，她参加了在爱塔佩（Aitape）的登陆行动。在海岸放下部队，并提供炮火支援。第二天在Tumleo Island，她从大的运输舰上把登陆部队过驳到岸上，她同时也再一次提供了炮火支援。在修好损坏的螺旋桨后，5月19日雪利号运送了一个连的部队到Niroemoar Island上建立了一个雷达站。第二天，她又将一条失事的美国汽油驳船的全体船员救援到Wakde Island，接着击沉了两艘日本驳船，并使敌人的海岸炮台哑火。这艘繁忙的驱逐舰在5月27日继续运送登陆部队到Biak，7月30运送部队到新几内亚的西端的Cape Sansapor。然后她继续航行到澳大利亚修船。
雪利号紧接着又参加了两次为占领菲律宾而进行的重要准备工作。她在9月9日运送部队在莫洛泰岛登陆，10月17日作为APD集团的一部，她占领了莱特湾口上的一座小岛。为三天后攻占莱特岛扫清了道路。
在一个月的护航行动后， 12月7日雪利号参加了在奥尔莫克湾登陆的特遣部队。特遣部队受到神风特攻队的激烈攻击。她的姐妹舰USS Ward DD-139号被击沉，雪利号逃过一劫。她随后参加了1944年12月15日在明都洛岛以及1945年1月9日在仁牙因的登陆战斗。在每次行动中，都逃过了神风特攻队的袭击，在明都洛战斗中，美军飞机击落的神风攻击机离雪利号不足一千码。在仁牙因战斗中，神风攻击机在最后一分钟转向攻击另一艘船，但是没撞到。雪利号继续在仁牙因巡逻直到18号离开。
服役历史 > 二战 > 1945-1946

2月15日，她在马里韦莱斯港放下部队，以切断在马尼拉湾突袭中日军的撤退路线。2天以后，在敌人的炮火中，她在柯里基多岛放下了登陆部队，这是她在菲律宾的行动的高潮和结束。
雪利号 于19日离开马尼拉湾，同时离开菲律宾前往乌利西环礁，随后她在西太平洋执行护航任务，并且在关岛短暂地逗留，一次是4月26日-4月28日。5月29日雪利号到达圣地亚哥进行维修，并被重新指定为 DD-103舰，于7月5日生效，因为磨损过于严重，不在适应用作前线作战，“改用作后方护卫及训练舰 ”。在二战结束时，她仍在大修。在能够适航后，她于1945年9月17日在宾夕法尼亚州的费城编入后备役。雪利号于1945年11月9日退出现役，并于12月5日退出海军序列。1946年3月29日雪利号在费城海军工厂的拆除完毕。
奖励

雪利号因在第二次世界大战中中执行的任务而获得11枚荣誉星（battel stars）
参考资料

本条目包含来自属于公共领域的美国海军军舰辞典（英语：）的文本。 完整内容请參見。
雪利号驱逐舰
中国放射事故列表

中国大陆从1988年至1998年共发生放射事故332起，受照射总人数966人。放射源丢失事故共发生258起，约占放射性事故的80%。256枚放射源未找回。中国工程院院士潘自强2002年估测，中国已产生废放射源约2.5万枚，完全失控的放射源约有2000枚。
| 事件 | 时间 | 地点 | 放射源 | 起因 | 伤亡> 死亡 | 伤亡> 受伤 | 备注 |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- |
| 福州协和医院镭针丢失事故 | 1954 | 福州协和医院 | 镭 | 护士使用镭针进行引线时不慎掉落 |  |  | 中国有文字记载的第一次放射事故，放射源至今未找到 |
| 三里庵钴-60事件 | 1963 | 安徽合肥三里庵 | 钴-60 | 多年不用的放射源被孩童带回家 | 2 | 6受照 | 最早被国际原子能机构记录的中国放射事故 |
|  | 1966 | 新疆核试验污染区 | 核试验污染 |  | 0 | 2受照 |  |
| 武汉钴-60事件 | 1972 | 湖北武汉某医院 | 钴-60 | 治疗机脱落到滤板上 | 3 | 20受照 |  |
|  | 1980 | 上海 | 钴-60 |  | 0 | 1受照 |  |
|  | 1985 | 上海 | 电子加速器 |  | 0 | 2受照 |  |
|  | 1985 | 南京 | 金-198 | 治疗失误 | 1 | 2受照 | 内照射 |
|  | 1986 | 河南 | 钴-60 |  |  | 2受照 |  |
|  | 1986 | 河南 | 钴-60 |  |  | 1受照 |  |
|  | 1972-1988 | 中国科学院古脊椎动物与人类所 | 铯-137 | 不慎丢失 |  |  | 放射源至今未找到 |
| 上海钴-60事件 | 1990年6月25日 | 上海第二军医大学 | 钴-60 | 违章操作 | 2 | 5 |  |
| 忻州钴-60事件 | 1992 | 山西忻州 | 钴-60 | 放射源丢失并被工人捡到 | 3 | 141受伤 | 中国第一起确诊的子宫内受辐照病例并被国际原子能机构收录 |
|  | 1999年4月26日 | 河南 | 钴-60 | 放射源铅罐被当成废金属出售 |  | 多人 |  |
|  | 2001年4月、6月 | 浦东国际机场 |  | 放射性物质超标 |  |  | 两次 |
|  | 2002年 | 上海电力建设修造厂 | 铱-192 | 不慎丢失 |  |  | 放射源至今未找到 |
| 济宁钴-60事件 | 2004年10月21日 | 山东济宁 | 钴-60 | 辐照装置故障 | 2 |  |  |
| 哈尔滨辐射事故 | 2005年下旬 | 哈尔滨 | 铱-192 |  | 1 | 6 |  |
| 陕西核电子秤丢失事故 | 2009年 | 陕西铜川、富平 | 铯-137 | 不慎丢失 | 0 | 0 | 三天后在富平县找到 |
|  | 2008年4月11日 | 山西 |  | 违章操作 | 1 | 4 |  |
| 南京放射源丢失事故 | 2014年5月7日 | 江苏南京 | 铱-192 | 不慎丢失 | 0 | 1 | 4名责任人被刑拘，四天后被找到 |
| 松原放射源丢失事故 | 2016年9月23日 | 吉林松原 | 锡-113——铟113m | 不慎丢失 |  |  | 极低危，至今未找到 |
| 年份 | 事故次数 |
| --- | --- |
1988: 40
1989: 27
1990: 25
1991: 29
1992: 23
1993: 44
1994: 35
1995: 18
1996: 25
1997: 28
1998: 38
木渎站

木渎站是一个位于中华人民共和国江苏省苏州市吴中区木渎镇竹园路与金山南路交叉口地下，属于苏州轨道交通1号线的地铁车站，2012年4月28日投入运营，属于地下两层双柱台岛式车站。
该站地下一层大厅中央有一幅名为“人间天堂，锦绣吴中”的艺术墙，表现了苏州太湖吴中地区的景色，全画结合了中国传统绘画的“平远法”和散点透视的方法，反映了该站所处位置的地域特色。同时，该艺术墙还充分汲取了民间剪纸的艺术特点。
车站 > 车站残障设施

本站为无障碍车站，配有无障碍电梯，盲道，和轮椅通道，方便老弱病残孕通行。
车站 > 车站配置

地面层：出入口（楼梯及电动扶梯）、垂直电梯及无障碍及轮椅通道
地下一层（车站大厅层）：车站控制室、客服中心、自动售票机、检票闸机、楼梯及电动扶梯、垂直电梯及无障碍轮椅通道
地下二层（站台层）：月台、公共厕所、楼梯及电动扶梯、垂直电梯及无障碍及轮椅通道
车站 > 车站平面图

| 0 | 1 | 2 |
| --- | --- | --- |
| L1 | 地面层 | 出入口 |
| B1 | 地下一层 车站大厅 | 车站控制室、客服中心、售票机、检票闸机 |
| B2 地下二层 （站台） | 上行站台 | ←   1号线 往钟南街方向（金枫路站） |
B2 地下二层 （站台）: 岛式月台, 左边车门将会开启
| B2 地下二层 （站台） | 下行站台 | →   1号线 终点站 |
首末班车时间

| 方向> 1号线 | 首班车> 1号线 | 星期一至四末班车> 1号线 | 星期五至日末班车> 1号线 |
| --- | --- | --- | --- |
| 方向钟南街站 | 5:40 | 22:35 | 23:14 |
车站周边

附近有灵岩山风景区、天平山风景区、木渎古镇、香榭假日山庄、中华园大酒店以及桃花源别墅等。
出口资料

| 出口 | 照片 | 目的地 |
| --- | --- | --- |
| 1号出口 |  | 金山路竹园路口西南角 |
| 2号出口 |  | 金山路竹园路口东南角 |
| 3号出口 |  | 金山路竹园路口东北角竹园路侧 |
| 4号出口 |  | 金山路竹园路口东北角金山路侧 |
| 5号出口 |  | 金山路竹园路口西北侧 |
参考资料

苏州轨道交通站点介绍
帝國國防委員會 (英國)

帝國國防委員會（Committee of Imperial Defence）是英國政府和大英帝國的一個重要的組成部分，從第二次波耳戰爭結束到第二次世界大戰爆發此段期間，帝國國防委員會負責軍事戰略問題的研究和協調。
帝國國防委員會通常會設立一個臨時小組委員會來調查並就特定主題進行詳細報告。數十年來，針對外國間諜活動（1909年的一份委員會報告導致軍情五處和軍情六處的成立）、食品配給和空中防禦等主題成立了許多此類小組委員會。可以說，帝國國防委員會是英國國家安全協調發展的重要一步，也是英國國家安全會議的前身之一。
歷史

帝國國防委員會由時任英國首相阿瑟·貝爾福於1902年成立。它取代了英國內閣“軟弱且非正式”的國防委員會。
帝國國防委員會常設小型秘书处，負責在帝國國防委員會會議之外的成員之間以及與其他公務員之間提供溝通渠道。
到1914年，帝國國防委員會開始负责整個大英帝國的國防規劃，有時向各自治領提供建議。直到20年代，它仍然仅提供建议，正式權力屬於部長和将军们。
1946年帝國國防委員停止运作。
參考文獻

1 2  Dr Joe Devanny & Josh Harris. . The Institute for Government (Institute for Government & King's College London). 4 November 2014  [6 November 2014]. （原始内容存档于2015-03-19）.
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佩卓夫

| 佩卓夫 Petrof |
| --- | --- |

公司類型: společnost s ručením omezeným 
成立: 1864
創辦人: 安东尼‧佩卓夫（英语：）
總部: 捷克赫拉德茨-克拉洛韦
業務範圍: 全球
产业: 乐器
產品: 钢琴
网站: petrof.com
佩卓夫（Petrof）是捷克的钢琴制造商，该公司由安东尼‧佩卓夫（Antonín Petrof）于1864年在波希米亞王國赫拉德茨-克拉洛韦创立。1948年，佩卓夫被收归国有，但在1991年至1998年期间被重新私有化。
衍射

红色激光的圆孔衍射图样
（英語：），又稱，是指波遇到障碍物时偏离原来直线传播的物理现象。
在古典物理学中，波在穿过狭缝、小孔或圆盘之类的障碍物后會发生不同程度的弯散传播。假設將一个障碍物置放在光源和观察屏之间，則會有光亮区域與陰暗区域出現於观察屏，而且這些区域的边界並不銳利，是一种明暗相间的复杂图。這现象称为衍射，當波在其传播路径上遇到障碍物时，都有可能發生这种现象。除此之外，当光波穿过折射率不均匀的介质时，或当声波穿过声阻抗不均匀的介质时，也会发生类似的效应。在一定条件下，不仅水波、光波能够产生肉眼可见的衍射现象，其他类型的电磁波（例如X射线和无线电波等）也能够发生衍射。由於原子尺度的實際物體具有類似波的性質，它們也會表现出衍射现象，可以通过量子力学进行研究其性质。
在適當情况下，任何波都具有衍射的固有性质。然而，不同情况中波发生衍射的程度有所不同。如果障碍物具有多个密集分布的孔隙，就会造成较为复杂的衍射强度分布图样。这是因為波的不同部分以不同的路径传播到观察者的位置，发生波叠加而形成的現象。
衍射的形式論还可以用來描述有限波（量度為有限尺寸的波）在自由空间的传播情况。例如，激光束的發散性質、雷达天线的波束形状以及超声波传感器的视野范围都可以利用衍射方程来加以分析。
衍射与干涉的关系

参见：干涉 (物理学)
美国物理学家、诺贝尔物理学奖得主理查德·费曼指出：
| 0 | 1 | 2 |
| --- | --- | --- |
|  | 没有人能够令人满意地定义干涉和衍射的区别。这只是术语用途的问题，其实二者在物理上并没有什么特别的、重要的区别。 |  |
他还提到，如果只有少数的波源（例如两个的时候），我们称这现象为“干涉”，例如我们称杨氏双缝实验实验中双缝所产生的两束光源产生了干涉现象。而当大量波源存在时，对应的过程被称作是“衍射”。在实际情况中，衍射和干涉往往是同时出现的。有文献这样总结：干涉是有限多个波束“相加”的结果，而衍射则是无限多个波束“积分”的结果。
研究历史

光的衍射效应最早是由弗朗西斯科·格里马第（）发现并加以描述，他也是“衍射”一词的创始人。这个词源于拉丁语词汇，意为“成为碎片”，即波原来的传播方向被“打碎”、弯散至不同的方向。格里马第观察到的现象直到1665年才被发表，这时他已经去世。他提出
“光不仅会沿直线传播、折射和反射，还能够以第四种方式传播，即通过衍射的形式传播。”（）
英国科学家艾萨克·牛顿对这些现象进行了研究，他认为光线发生了弯曲，并认为光是由粒子构成。在19世纪以前，由于牛顿在学界的权威，光微粒说在很长一段时间占有主流位置。这样的情况直到19世纪几项理论和实验结果的发表，才得以改变。1803年，托马斯·杨进行了一项非常著名的实验，这项实验展示了两条紧密相邻的狭缝造成的干涉现象，后人称之为“双缝实验”。在这个实验中，一束光照射到具有紧挨的两条狭缝的遮光挡板上，当光穿过狭缝并照射到挡板后面的观察屏上，可以产生明暗相间的条纹。他把这归因于光束通過两條狭缝后衍射產生的干涉現象，并进一步推测光一定具有波动的性质。奥古斯丁·菲涅耳则对衍射做了更多权威的计算研究，他的结果分别于1815年和1818年被发表，他提到
“这样，我就展示了人们能够通过何种方式来构想光以球面波连续不断地传播出去……”（）
法国科学院曾经举办了一个关于衍射问题的有奖辩论会，菲涅耳赢得了这次辩论。作为反对光波动说的其中一位，西莫恩·德尼·泊松提出，如果菲涅耳声称的结论是正确的，那么当光射向一个球的时候，将会在球后面阴影区域的中心找到亮斑。结果，评审委员会安排了上述实验，并发现了位于阴影区域中心的亮斑（它后来被称作泊松光斑）。这个发现极大地支持了菲涅耳的理论。他的研究为克里斯蒂安·惠更斯发展的光的波动理论提供了很大的支持。他与杨的理论共同反驳了牛顿关于光是粒子的理论。
在对衍射现象的探索过程中，人们也不断积累了对于衍射光栅的认识。17世纪，苏格兰数学家、天文学家詹姆斯·格雷戈里在鸟的羽毛缝间观察到了阳光的衍射现象。他是第一个发現衍射光栅原理的科学家。在1673年5月13日他写给约翰·科林斯（）的一封信中提到了此发现。；1786年，美国天文学家戴维·里滕豪斯用螺丝和细线第一次人工制成了衍射光栅，细线的密度达到每英寸100线，他用这个装置成功地看到了阳光的衍射。1821年，约瑟夫·夫琅禾费利用相似的装置（每厘米127线）证明了托马斯·杨关于衍射的公式（参见段落下方），并对衍射进行了许多重要研究。1867年，刘易斯·卢瑟福（）采用水轮机作为动力进行刻线、制作光栅。后来的亨利·奥古斯塔斯·罗兰 改良了光栅的刻划技术，并在1882年发明了在凹形球面镜上进行刻划的凹面光栅。其后的罗伯特·伍德（）改进了光栅的刻划形状，从而提高了光栅的衍射效率。近代的阿尔伯特·迈克耳孙提出利用干涉伺服系统控制光栅的刻划过程，于1948年实现了这一想法。20世纪下半叶，由于激光、光刻胶等新技术的出现，光栅制造技术取得很大的进步，制造成本显著降低，制造周期也得以缩短。
日常生活中的实例

衍射效应在日常生活中并不罕见。许多有关光的衍射实例都可以用肉眼观察到。例如，在CD或DVD光盘的表面，均匀地緊密排列着一系列的光轨，这些光轨相当于衍射光栅的作用。如果以一定的角度观察它们，會看到光在盘面表现出类似彩虹的彩色图样。將上述現象的基本原理加以利用，很多产生有意思衍射图样的衍射光栅，都可以被製備出來。衍射也是信用卡等所采用的全息摄影的技术基础之一。地球的大气层是由微小粒子组成的，因此它也能够使空间光源（例如太阳或者月亮）的光在大气层发生衍射，从而形成光环。此外，当激光照射到粗糙的光学界面上时，也能够发生衍射现象，产生散斑。上述所有例子都是光具有波动性的结果。
衍射是一切波的固有属性。即使是宏观的海浪，在防波堤或其他障碍物附近也能够发生衍射。此外，声波在障碍物边缘发生衍射，也是人站在障碍物（例如墙壁、树木）后面仍然能够听到声音的原因之一。不过，衍射也为照相机、望远镜和显微镜等光学仪器的分辨率设定了一定的限制。
物理机制

光波（或其他波）传播的路径不同，可能造成衍射现象的发生。可以用惠更斯－菲涅耳原理和波的叠加原理对现象进行描述。这个理论认为，可以把波前的每一点考虑为次波（球面波）的点波源，这些次波就是后续时刻的波面。这个原理最早由惠更斯于17世纪提出，不过他并未虑及波的时空周期性（他认为光是一种非周期性的、无规则的脉冲）。1818年左右，菲涅耳在巴黎科学院关于解释衍射现象的有奖竞赛中，吸收了惠更斯“次波”的思想，并加入了他对于干涉现象的理解，使上述理论得以发展和完善。后人将这个理论称为“惠更斯－菲涅耳原理”。根据这一理论，任意后续位置的波位移等于这些次波求和。求和并非简单的代数和，而必须虑及这些波各自的相对相位以及振幅。因此，它们叠加之后的振幅范围介于0（相互完全抵消）和所有次波振幅的代数总和之间。我们可以通过光学实验，观察到光波的衍射图样。光的衍射图样通常具有一系列明暗条纹（分别对应光波振幅的最大值和最小值）。
人们为了分析波的衍射现象，构造了许多数学模型，其中包括从波动方程推导出的菲涅耳－基尔霍夫衍射公式、夫琅禾费衍射模型以及菲涅耳衍射模型。设 a为圆孔半径或狭缝宽度， \lambda 为入射波的波长， L为观察屏距离圆孔、狭缝等衍射物体的距离，如果它们满足
我们就称其为菲涅耳衍射，它是衍射的近场近似；
如果它们满足
我们就称其为夫琅禾费衍射，它是衍射的远场近似。
大多数情况，获得衍射方程的严格解析解较为困难，可以通过有限元分析和边界元分析方法来求得数值解。实际的衍射过程通常很复杂，不过，如果能够将实际情况简化到二维平面上，则对于衍射的数学描述将变得相对简单。例如，水波就可以近似地看做是分布在二维平面上的机械波。而对于光波，如果它遇到的衍射物体在某一个方向的尺度远大于光的波长，从而造成这个方向的衍射现象不显著，那么，在分析计算时可以将其忽略，这样做并不会严重影响分析结果。例如，狭缝问题就可以简化到二维的情况，这是因为其沿着缝隙方向的长度和入射光波长相差甚远，因此我们只需考虑它宽度和厚度这两个方向。然而，当我们考虑入射光穿过圆孔时，则必须完整地考虑其三维方向光的传播细节。
光的衍射 > 单缝衍射

假设有一个不透明挡板，用小刀在上面刻一条狭长、笔直、透光的缝，然后在挡板的后面放置一个观察屏。照射單色平行光（）在这个挡板上。按照幾何光學，观察屏上只会有一条与狭缝轮廓相同的亮条纹。然而，精细的观察可以发现在这条亮条纹的两侧，对称地分布着一些亮条纹。发生这样现象是因为光在狭缝处发生了衍射。
假设狭缝宽度大於光波的波长，那么当这束光穿过狭缝后，会向擋板后的区域传播，并在那里发生干涉现象。实际上，狭缝的縫宽之间均匀分布着大量点光源，衍射图样是这些点光源的共同作用结果。为了简化对于该过程的分析，限定入射光具有單一的波长、都是单色光（频率相同），并且在波源位置具有相同的初始相位。在狭缝后面的区域中任意位置的光是上述所有点光源的“次光波”在那位置的疊加结果。因為次光波从狭缝的每個点光源到给定点所经过的路径不同，所以它们的光程不同，因此它们在给定点的相位将会不同。對於缝间任意两个点光源，假若分別来自它們的次光波在观察屏给定点的相對相位為 2\pi ，則這兩個次光波會干涉相长；假若相對相位為 \pi ，則這兩個次光波會干涉相消。從這概念，可以找到衍射光強的极大值或极小值。在衍射图样中，它们分别表现为明暗条纹。
通过下面的推导，可以找到衍射光波的第一個極小值在观察屏上的位置。将宽度为 d的狭缝均分为上下两段，每段长度分别为 d/2。考虑来自上段顶部的一束光与来自下段顶部（即狭缝中点）的一束光（波长为 \lambda ），这两个点光源的距离为狭缝长度的一半。当两束光传播到观察屏中央亮条纹上距离极大值最远的位置（此处到狭缝中点连线与狭缝垂直平分线的夹角为 \theta ），两束光的光程差等于半个波长，即
时（在等式两边同时乘以2，可以得到 d\,\sin \theta =\lambda ），二者将发生干涉相消。现在考虑上段中点和下段中点发出的两束光，如果它们在相应位置的光程差也等于半个波长，则也能发生相似的干涉相消现象。注意，在上面的讨论中，我们已经假定狭缝与观察屏的间距远大于狭缝的宽度 L\gg d，这样就可以近似认为狭缝间诸点光源以相同的角度 \theta 平行地传播到第一极小值位置。可以想象，狭缝其他位置任意两个点光源，只要满足 d\,\sin \theta _{min,1}=\lambda ，那么都会在上述位置形成干涉相消，形成第一级暗纹。
回想先前的假設為狹縫寬度大於光波波長。注意到狹縫寬度越小，同時保持波長不變，則 \sin \theta _{min,1}=\lambda /d越大， \theta _{min,1}也越大，因此观察屏展示的第一级暗纹離開中央越遠，直到當狹縫寬度等於光波波長時， \theta _{min,1}=\pi /2，在观察屏表面再也找不到第一级暗纹，整個观察屏都被明紋覆蓋了。所以，只有當狹縫寬度大於光波波長時，才能夠展示出衍射的干涉圖樣。
上面考虑了第一极小值的情况。可以仿照上面的方法，将狭缝均分为4段、6段、8段…… 2n段，则 n级衍射极小值位置的衍射角满足下面的方程
这里 n是非零整数，表示第 n级暗纹（极小值）。
此外，輻照度分布可以由夫琅禾费衍射方程给出：
这里
I(\theta )为给定角度位置处的輻照度
I_{0}初始輻照度
当 x\neq 0时， \operatorname {sinc} (x)=\sin(\pi x)/(\pi x)，在原点处 \operatorname {sinc} (0)=1
光的衍射 > 单缝衍射 > 菲涅耳半波带法

菲涅耳半波带法是单缝衍射中一种简易的分析方法。[需要解释]
将平行入射光分成 k等分，其中
光的衍射 > 双缝衍射

参见：双缝实验
当我们讨论双缝干涉时，为了简化问题，常常假设缝的宽度远小于入射光的波长。这样，在观察屏上就可以看到輻照度近似相等的干涉条纹。事实上，在真实的实验并不总能满足上述假设。呈现在观察屏上的亮条纹是中央最亮，两侧亮度逐渐衰减。因此，实际产生的图样是干涉、衍射效应的总和。简单地说，实际双缝实验的条纹，具有理想双缝干涉中条纹的位置，但是輻照度在观察屏上的分布类似单缝衍射中央强、两侧弱的情况。
考虑到衍射效应，实际的双缝干涉图样的輻照度可以用以下公式计算
其中， \beta ={\frac {\pi d}{\lambda }}\sin \theta 为干涉因子，源于缝间距为 d的双缝干涉效应；而 \alpha ={\frac {\pi a}{\lambda }}\sin \theta 为衍射因子，源于缝宽为 a的单缝衍射效应。
上述公式表明，实际的双缝干涉是干涉和衍射的共同效应。如果考虑问题时把缝宽忽略，把入射波考虑成来自少数几个具有相同相位的波源，那么就称看到的现象为“干涉”；如果把入射波考虑成来自同相位的波阵面（缝宽方向的大量点波源），那么就称看到的现象为“衍射”。这样的说法只是为了分析问题方便，事实上二者常常是同时发生的。
光的衍射 > 衍射光栅

条目：衍射光栅
衍射光栅是狭缝按照一定规律分布的光学装置，它能够调整入射光的相位、振幅等属性，使透过它的光发生衍射、干涉，以达到所需的实验目的。光穿过衍射光栅后形成的图样形状与光栅的结构和数量都有关系。
所有衍射光栅的 m级极大衍射角 \theta _{m}满足下列光栅方程
这里
\theta _{i}i为光波入射到光栅的角度，如果是垂直入射到平面光栅，则 \sin {\theta _{i}}=0
d为光栅刻线的间距，也成为光栅常数
m为非零整数
衍射光栅后面给定位置的光波，是衍射光栅诸狭缝衍射光的叠加。用于分离白光中不同频率成分光的分光计，就利用了衍射光栅的原理。
下面位于中间的这幅图显示了具有相同缝间距的双缝光栅和五缝光栅的衍射图样。可以看出，衍射光加强点的位置是相同的，但是光斑的宽度有所不同。
红色激光通過衍射光栅所產生的衍射。
红色激光的多缝衍射图样，上方所示的是2条狭缝的情况，下方为5条狭缝的情况。
波长为633纳米的激光通过一个具有150条狭缝的网格
光的衍射 > 衍射光栅 > 衍射光栅强度分布

衍射光栅的强度分布是衍射因子和干涉因子的乘积：
P=D(\theta )\cdot I(\theta )
其中 D 是 衍射因子
D={\frac {\sin(\pi \cdot d\cdot \sin(\theta )/\lambda )^{2}\cdot \lambda ^{2}}{(\pi ^{2}\cdot d^{2}\cdot \sin(\theta )^{2})}}
I 是干涉因子：
I={\frac {\sin(\pi \cdot a\cdot \sin(\theta )\cdot N/\lambda )^{2}}{(N^{2}\cdot \sin(\pi \cdot a\cdot \sin(\theta )/\lambda )^{2})}}
光的衍射 > 圆孔衍射

当平面光波入射穿过圆孔时，会形成圓对称的衍射图样，其中心部分最亮，这表示能量主要集中在其零级衍射斑处。上述图样的中心亮斑常被称为艾里斑（）。根据远场近似，
式中， a为环状孔隙的半径， k为波矢量的大小，等于 2\pi /\lambda ， J_{1}为一阶贝塞尔函数。孔隙越小，则给定位置的光斑越大，并且衍射光束偏离原来的传播方向越严重。沿着徑向，艾里斑的衍射图样表现为一系列明暗相间的同心圆环，不过徑向距離越大，各个明亮圆环的亮度越低。艾里斑对光学仪器的成像品质有一定的影响。
光的衍射 > 一般孔隙的情况

從馬克士威方程式，可以推導出在自由空間裏，電場 \mathbf {E} 、磁場 \mathbf {B} 的波動方程式：
這裏， c是光速， \epsilon _{0}是電常數， \mu _{0}是磁常數， \rho 是電荷密度， \mathbf {J} 是電流密度。
這些方程式都具有同樣形式的波動方程式：
這裏， \Psi (\mathbf {r} ,t)是描述純量波的波函數， F(\mathbf {r} ,t)是波源分佈。
假設這波源只發射出頻率為 \omega 的單色波，
則前述含時波動方程式可以寫為不含時波動方程式：
這裏， k=\omega /c是波向量的數值大小， \psi (\mathbf {r} )是描述波的不含時波函數， \Psi (\mathbf {r} ,t)=\psi (\mathbf {r} )e^{-i\omega t}。
方程式（1）乃是非齊次亥姆霍兹方程。設 {\hat {\mathbf {r} }}為波的源點，只要能夠找到對應的格林函數 G(\mathbf {r} ,\mathbf {r} ')，就可以解析這方程式。這對應的格林函數必須滿足方程式
這裏， \mathbf {r} '為任意位置向量， \delta (\mathbf {r} -\mathbf {r} ')为三维狄拉克δ函数。
假若找到了對應的格林函數，那麼，假若 \mathbf {r} 在積分體積 \mathbb {V} 內，則波函數 \psi (\mathbf {r} )與格林函數、波源分佈的關係式為
格林函數的形式與邊界條件有關。對於邊界曲面為無窮遠的自由空間，格林函數只與 \mathbf {R} =\mathbf {r} -\mathbf {r} '有關：
這裏， \mathbf {O} 是坐標系的原點。
從這方程式，可以觀察到，格林函數具球對稱性質。因此，採用球坐標，格林函數滿足
通过代换，可以得知，形式為射出的球面波的格林函數能夠滿足以下方程：
注意到，這格林函數假定點波源位於坐标系的原点 \mathbf {O} 。對於空间中任意点波源位置 \mathbf {r} '，格林函数为
假設波源是在xy-平面的面積分佈， f(\mathbf {r} ')=f_{s}({\boldsymbol {\rho }}')\delta (z')，那麼，
這裏， \mathbf {r} '={\boldsymbol {\rho }}'=\rho '{\hat {\boldsymbol {\rho }}}為在積分曲面 \mathbb {S} 內的波源位置，以直角坐標表示， {\boldsymbol {\rho }}'=(x',y',0)，又 \mathbb {S} 是積分曲面， \mathrm {d} \sigma '是微小面積分元素， \delta (z')是一维狄拉克δ函数。
對於一般的面積分佈波源，
根據惠更斯－菲涅耳原理，波前的每一點都是次波的點波源，這些次波共同形成了稍後時刻的疊加波。假設有波入射於某孔隙，則可以假定這入射波的波前在孔隙內的每一點都是孔隙內的波源，並且推論孔隙內的波源與在同位置的入射波波函數 \psi _{inc}有關： f_{s}(\mathbf {r} ')\propto \psi _{inc}(\mathbf {r} ')。雖然這裏並沒有給出確切關係式，必定存在乘法因子 C，滿足
假設入射波為平面波， \psi _{inc}(\mathbf {r} ')=E_{0}e^{ikz'}，孔隙 \mathbb {S} 處於xy-平面，則在孔隙 \mathbb {S} 內，入射波為 \psi _{inc}({\boldsymbol {\rho }}')=E_{0}，估算的衍射波為
這裏，波源位置 {\boldsymbol {\rho }}'=(x',y',0)。
假設孔隙是半徑為 a的圓孔，孔心是xy-平面的原點，檢驗位置是在遠場區域， r\gg a，則 |\mathbf {r} -{\boldsymbol {\rho }}'|可以近似為 r-{\hat {\mathbf {r} }}\cdot {\boldsymbol {\rho }}'，其中 {\hat {\mathbf {r} }}是 \mathbf {r} 的单位向量。衍射波為
這裏， J_{i}(ka\sin {\theta })是第一類  i 階貝索函數， \mathbf {r} 的球坐標為 (r,\theta ,\phi )。
假射觀察屏在遠場區域，則照射於觀察屏的干涉圖樣，其鄰近中央位置的任意點P與原點 \mathbf {O} 之間的距離 r，可以近似為觀察屏與原點 \mathbf {O} 之間的垂直距離 L，衍射波在觀察屏的輻照度為
這裏， I_{0}是衍射波在干涉圖樣中央位置的輻照度。
更詳細運算，應用格林第二恆等式，可以得到德國物理學者古斯塔夫·基爾霍夫提出的基爾霍夫積分定理的方程式
這裏， \mathbf {R} =\mathbf {r} -\mathbf {r} '是從源位置到檢驗位置的位移向量。
光的衍射 > 激光的衍射

参见：激光
激光是一种特殊的可见光，具有极高单色性、定向性、相干性和能量强度。在理想的情况里，激光束是一种高斯光束。在右边的示意图中，如果定义輻照度在半径为 \mathbf {\omega _{0}} 的位置减少为光轴輻照度的 1/e，那么距离激光光轴半径为 \mathbf {r} 处的激光场强 \mathbf {E_{s}} 满足高斯光束（）分布，即
当激光穿过发光系统的镜片后，它的高斯光束参数 \mathbf {\omega _{0}} 将发生改变。激光源的输出镜片通常是一个孔隙，因此随后输出的光波形状是由这个孔隙决定。激光束的直径越大，其弯散程度越弱。
激光束的发散可以調低。將中央軸同線的兩個凸透鏡排列在一起，兩個凸透鏡之間的距離 d等於它們各自的焦距 f_{1}、 f_{2}的代數和：
這種複合透鏡組合，前焦距與後焦距都是無窮遠，是一種無焦光學系統（），由於兩個凸透鏡的焦點重疊在一起，是一種共焦（）雙透鏡系統。這組合也是克卜勒望遠鏡的基本構造。從前面照射進來的準直光束，通過這複合透鏡組合，從後面照射出去也是準直光束，並且截面會增加。這樣，可以調低激光束的发散。
另外，使用激光笔等激光器件照射物体时，常常会产生不希望得到的散斑圖樣（）。这是另一种衍射現象。当激光束照射在粗糙界面上时，由于光束以不同路径传播，不同相位波彼此叠加，會产生振幅、輻照度随机分布的波。
光的衍射 > 衍射对于光学系统分辨率的制约

光学成像系统的成像质量或多或少都受到衍射的制约。其原因是，入射光在圆形镜片处会发生衍射，形成艾里斑，从而造成光路不能够汇聚到一个点。衍射对成像的影响，主要表现为画面细节模糊不清。在焦平面上，艾里斑的半径为
这里， \lambda 为光的波长， N为光学系统中镜头的焦比（焦距与孔径的相对比值）。对应的分辨角为
其中， D为光学系统物镜（例如望远镜的主镜片）的尺寸。
給定两个点波源，它們會各自產生艾里圖樣。当這两个点波源相互越加靠近對方時，兩個艾里圖樣也会慢慢开始重叠，最后甚至会合并形成单一的图样，從而導致无法分辨出两个独立波源所对应的圖像。使用望远镜观察太空中的一对双星就很可能遇到这样的情况。瑞利准则指出，只有当两个像之间的距离大于或等于艾里斑的半径时，也就是说，当一个圆斑的中心（中央的主极大值位置）不在另一个圆斑的边缘（第一極小值位置）之內，才可以說這对应的两个独立波源能夠被明確分辨出來。
这样，当镜片孔径越大、波长越短，则光学系统的分辨率越好。这就是望远镜具有大口径镜头的原因。這也解释了显微镜观察细节的能力受到限制的原因。
衍射波的普遍性质

通过总结各种不同的实验现象，可以发现波的衍射具有以下普遍性质：
衍射波的角间距与造成衍射的物体的尺寸负相关。也就是说，造成衍射的物体的尺寸越小，它所形成的衍射条纹越宽，反之亦然。例如，在单缝衍射裏，根据公式 d\,\sin \theta =\lambda ，当入射波的波长 \lambda 一定时，狭缝宽度 d越小，第一极小值对应的 \theta 就越大，从而造成中间的亮纹宽度增加；
某一级衍射角的大小，只取决于入射波的波长与衍射物体尺寸的相对比值；
当造成衍射的物体结构具有周期性（例如衍射光栅），则衍射后的图样会变得更窄。例如，对比2条狭缝产生的衍射与5条狭缝产生的衍射，两种情况的狭缝间距相等，不过5条狭缝产生的衍射图样更细（参见衍射光栅一节的第三幅插图）。
粒子衍射

参见：中子衍射和电子衍射
量子理论指出，所有的实物粒子都具有波动性。特别的，大质量粒子可以发生明显的干涉和衍射现象。电子和中子的衍射是量子力学的重要关注对象。根据德布罗意假设，
这里 h为普朗克常数， p是实物粒子的动量（低速情况下等于质量和速度的乘積）。
对于大多数宏观粒子来说，它们所具有的德布羅意波长非常短，不足以表现明显的波动性。例如，以每秒30,000米移動的钠原子，其德布羅意波长大約为50皮米（）。德布罗意在进行论文答辩时讓·佩蘭曾询问他如何证明他所谓的“物质波”，德布罗意回答说：“用晶体对电子的衍射实验可以做到”。后来，电子在镍晶体的衍射印证了他的假设。
即便是最小的宏观物体，其波长还是非常小，因此物质波的衍射现象只能在微观的粒子（例如电子、中子、原子和小分子）上体现。这些物质的短波长使得它们很适合用来研究固體和大分子（诸如蛋白质）的原子晶体结构。
一些相对较大的分子，像富勒烯，也能表现出衍射现象。
布拉格衍射

晶体具有周期性的物质结构。由于在这种周期性结构中，原子间距为10-10米数量级，因此它可以作为波的衍射光栅。如果满足一定的条件，就能够使入射波发生衍射现象，这样的衍射被称为布拉格衍射。它与光波在其他衍射光栅中发生的散射现象类似。同相位的入射波经过不同晶面，在晶格原子处发生衍射后，将会具有相位差，从而产生干涉相长或干涉相消，这就形成了布拉格衍射。若不考虑康普顿散射，则波束的波长在进入晶体前后不发生改变。根据布拉格定律，干涉加强位置所满足的条件为
这里
\lambda 为入射波（如常用的X射线等）波长
d为晶面间距
\theta 為入射波與繞射平面的夾角，2 \theta 为繞射角度
m为衍射级数
晶体学中的布拉格衍射可以利用短波长的波作为入射波。由于X射线的波长与原子间距具有相同的数量级，因此在实验中经常被用作入射波。此外，实验中还经常用到50千伏的电子束，当用电子束进行小角度倾斜入射时，它仅能够穿透大约5纳米的垂直距离，因此主要被用于薄膜材料的观察。而中子因为具有磁矩，常被用来研究磁性材料。由于这些入射波的波长小于或接近原子的间距，实验可以产生较明显的衍射輻照度分布谱线。通过测量入射电磁波衍射谱上布拉格尖峰的位置，并利用上面的衍射公式，就可以求得晶面间距 d，并由此推测晶体的结构。传统的布拉格衍射方法包括劳厄法、旋转单晶法和粉末衍射法等。由于发现布拉格定律的贡献，威廉·亨利·布拉格及其子威廉·劳伦斯·布拉格获得了1915年的诺贝尔物理学奖。
此外，在电子显微镜或X射线形貌器（）中，衍射衬度（）可以用来检验晶体中的缺陷以及局部应变场（），进行金属薄膜材料的相关研究。
光的相干性

条目：相干性
同一波源发射的波，由於传播路径不同，會在观察屏上产生干涉情况。在这种描述裏，经过不同路径到达给定点的波之间的相位差只与它们的有效光程有关，而与时间无关。正因为如此，观察屏上给定点的明暗情况是确定的，这样总体上会形成稳定的图样。如果采用不相干入射光，那么其中的不同波传播到给定点时的相位差将会极快地、无规则地变化，这样在观察屏上就无法形成稳定的干涉相长或干涉相消的图样，而是在这两种情况之间不断变化，以至于无法观察到明暗条纹。
一束光波的相位在某段长度上是相關的，这段长度被称作是縱向相干长度，簡稱為「相干长度」。为了使干涉能够发生，光程差必须小于相干长度。有时候，这被称为波谱相干性，因为它与波中存在的不同频率成分有关。在原子跃迁發射光波的情况中，相干长度与原子产生跃迁的激发态的寿命有关。
如果光波由扩展光源发射，則可能會出現横向的不相干。当观察一束光的截面时，相位在某段横向距離上是相關的，这段横向距離被称作是「横向相干长度」。在杨氏双缝实验中，这意味着如果横向相干长度比两条狭缝的间距小，那么在观察屏上形成的图样看起来就像是两个独立单缝形成的衍射图样。
在电子、中子和原子等离子的情况中，相干长度与描述粒子的波函数的空间范围有关。
意大利物理學者弗朗西斯科·格里马第（1618-1663）。
图示为温泉上方水蒸气中的光环现象。光环是一种光波被水气或尺寸不均匀的小水滴反向散射到其波源的光学现象，整个过程包含了衍射、反射和折射。
惠更斯原理的示意图：可以看出，狭缝处诸点光源作为次生光波的光源向各个方向发出光波。
在实验中，常常利用图中的xy-可調式單缝儀来研究单缝衍射。通过四个旋钮，可以方便地对狭缝的宽度和形状进行微调，从而研究不同情况衍射的特点。
图的右半部分为观察屏水平方向上的輻照度分布，輻照度曲线在 \theta -轴的第一个零点 \theta _{min,1}被称为“第一极小值”；图的左半部分为单缝衍射的示意图，狭缝处诸点光源发出的光波以角度 \theta 传播到达第一极小值。这里，我们认为这些光束与狭缝垂直平分线的夹角均为 \theta ，是基于 L远大于 d的前提。
单缝衍射强度分布图
圆孔衍射的示意图，当 R>a^{2}/\lambda ，即满足远场近似条件时，可以在观察屏上看到衍射图样（艾里斑）。
電腦模擬生成的圆孔衍射艾里斑图样。
一般空隙数学推导示意图
激光是一种高斯光束（）
無焦光學系統可以用來調低激光束的发散。
在天文学中，通过2.56米孔径望远镜应用幸运成像技术，可以在双星系统的图像中看到双星各自的艾里斑。
瑞利判據
此图的上半部分显示了氦-氖激光束在一个椭圆孔隙处的衍射图样；下半部分为其二维傅里叶变换，粗略地重现了孔隙的形状。
布拉格衍射示意图：两束具有同一波长和相位的入射波，入射到晶体结构，并被图中的两个原子散射。简单计算可以看出，两束波的传播路径差为 2d\sin \theta 。当这一路径差恰好为入射波波长的整数倍时，将会干涉相长，在衍射谱上表现为布拉格尖峰。
图示为布拉格衍射的实验图样。根据布拉格定律，衍射图样中的每一点都是由穿过晶體的X射线干涉相长而形成。这项实验的数据可以用来确定材料的晶体结构。
塔园路站

塔园路站是一个位于中华人民共和国江苏省苏州市虎丘区枫桥街道邓尉路与塔园路交叉口地下，属于苏州轨道交通1号线的地铁车站，2012年4月28日投入运营，属于地下两层台岛式车站。
车站 > 车站残障设施

本站为无障碍车站，配有无障碍电梯，盲道，和轮椅通道，方便老弱病残孕通行。
车站 > 车站配置

地面层：出入口（楼梯及电动扶梯）、垂直电梯及无障碍及轮椅通道
地下一层（车站大厅层）：车站控制室、客服中心、自动售票机、检票闸机、楼梯及电动扶梯、垂直电梯及无障碍及轮椅通道
地下二层（站台层）：月台、公共厕所、楼梯及电动扶梯、垂直电梯及无障碍及轮椅通道
车站 > 车站平面图

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| L1 | 地面层 | 出入口 |
| B1 | 地下一层 车站大厅 | 车站控制室、客服中心、售票机、检票闸机 |
| B2 地下二层 （站台） | 上行站台 | ←   1号线 往钟南街方向（滨河路站） |
B2 地下二层 （站台）: 岛式月台, 左边车门将会开启
| B2 地下二层 （站台） | 下行站台 | →   1号线 往木渎方向（狮子山站） |
首末班车时间

| 方向> 1号线 | 首班车> 1号线 | 星期一至四末班车> 1号线 | 星期五至日> 1号线 |
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| 方向钟南街站 | 5:50 | 22:45 | 23:24 |
| 方向木渎站 | 6:12 | 23:12 | 23:48 |
车站周边

附近有桃园度假村、格林花园、滨河花苑、美之苑、伊顿国际学校、苏州科技大学等。
出口资料

| 出口 | 照片 | 目的地 |
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| 1号口 |  | 塔园路邓蔚路口西南角 |
| 2号口 |  | 塔园路邓蔚路口东南角 |
| 3号口 |  | 塔园路邓蔚路口东北角 |
| 4号口 |  | 塔园路邓蔚路口西北角 |
换乘公交

| 张澄桥（近2、3出口）> 编号 | 张澄桥（近2、3出口）> 路线 | 张澄桥（近2、3出口）> 路线 | 张澄桥（近2、3出口）> 路线 | 张澄桥（近2、3出口）> 备注 |
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| 325 | 公交一路新村首末站 | ⇆ | 枫桥工业园 |  |
| 塔园路邓尉路北（近3、4出口）> 编号 | 塔园路邓尉路北（近3、4出口）> 路线 | 塔园路邓尉路北（近3、4出口）> 路线 | 塔园路邓尉路北（近3、4出口）> 路线 | 塔园路邓尉路北（近3、4出口）> 备注 |
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| 30南 | 新庄立交换乘枢纽站 | ↻ | 新庄立交换乘枢纽站 | 经新地中心、苏科大天平学院、新区消防队 |
| 30北 | 新庄立交换乘枢纽站 | ↺ | 新庄立交换乘枢纽站 | 经新区消防队、苏科大天平学院、新地中心 |
| 37 | 塔园路马运河桥 | → | 宝带西路首末站北 |  |
| 37 | 塔园路马运河桥 | ← | 宝带西路首末站 |  |
| 40东 | 梅亭苑 | ↺ | 梅亭苑 | 经索山桥南、东港新村、塔园路邓尉路北 |
| 40西 | 梅亭苑 | ↻ | 梅亭苑 | 经索山桥南、塔园路邓尉路北、东港新村 |
324: 已于2022年6月3日停办
| 353 | 苏州车管所 | → | 金市首末站 | 定时班车 |
| 353 | 鹿山路广东路东 | ← | 金市首末站 | 定时班车 |
| 357 | 大阳山首末站 | → | 新升新苑南 | 定时班车 |
| 357 | 大阳山首末站 | ← | 竹园路首末站 | 定时班车 |
| 406 | 袁家浜 | ⇆ | 苏州旅游集散中心首末站 |  |
| 441 | 太湖湿地公园 | ⇆ | 华通首末站 | 合并原 443 |
| 937 | 狮山国际会议中心公交换乘枢纽 | → | 青花路首末站 |  |
| 937 | 狮山国际会议中心南 | ← | 青花路首末站 |  |
参考资料

苏州轨道交通站点介绍
李昌民

| 李昌民> 导演 |
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罗马拼音: Lee Chang Min
职业: 導演
语言: 韓語
出道日期: 2005年
经纪公司: SBS
李昌民（韓語：），韓國電視劇導演。
作品列表 > 電視劇

2010年：SBS《Giant》
2011年：SBS《Midas》
2011年：SBS《太陽的新娘》
2012年：SBS《我的愛蝴蝶夫人》
2014年：SBS《美女的誕生》
2015年：SBS《Remember－兒子的戰爭》
2017年：JTBC《Man to Man》
2018年：JTBC《加油吧威基基》
2019年：JTBC《加油吧威基基2》
2021年：JTBC《月刊家》
2023年：JTBC《代理公司》
2025年：Netflix《CA$HERO》
作品列表 > 助理導演作品

2005年：SBS《綠薔薇》
2008年：SBS《水瓶座》
2008年：SBS《明星的戀人》
2009年：SBS《愛你千萬次》
外部連結

NAVER （页面存档备份，存于）（）
咏梅

咏梅（1970年2月14日—），原名森吉德玛，蒙古族，中国女演员。毕业于对外经济贸易大学。2019年凭借电影《地久天长》获得第69届柏林电影节最佳女演員銀熊獎，成为第一位中國大陸籍柏林影后。
同年凭借电影《地久天长》获得第32届中国电影金鸡奖最佳女主角獎。