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塞西耶尔
政治

塞西耶尔所属的省级选区为拉昂第一县（英语：）。
人口

塞西耶尔于2018年1月1日时的人口数量为433人。
塞西耶尔的OSM定位图
1962-2008年间塞西耶尔人口变化图示
大卫·希利国际比赛进球列表

大卫·希利共在国际赛事为北爱尔兰队打入36球
大卫·希利是北爱尔兰退役足球运动员，曾于2000至2013年代表北爱尔兰足球代表队参赛。在此期间他共参与95场国际赛事并打入36球，成为北爱尔兰头号射手。2000年2月，他首次走上国际赛场，在若西·巴特尔体育场举办的友谊赛迎战卢森堡队并打进两球，最终北爱尔兰队以3比1获胜。2004年6月，他在对阵千里达及托巴哥队的友谊赛打入职业生涯的第14个国际进球，破比利·吉莱斯皮（）与科林·克拉克（）共同保持的13球纪录，成为北爱尔兰历史头号射手。截至2015年10月，凯尔·拉弗蒂以16球成为仅次于希利的北爱尔兰二号射手。2012年，希利在2014年国际足协世界杯资格赛对阵阿塞拜疆队时打入他的第36颗国际进球，此前他已连续四年粒球未进，但这也是他职业生涯中最后一次在国际赛场得分。
希利是北爱尔兰唯一在国际比赛两次达成帽子戏法的足球运动员，两次都是2008年欧洲足球锦标赛外围赛，分别是2006年9月对阵西班牙队，球队最终就靠他的三颗进球以3比2险胜；另一次是六个月后帮助球队以4比1大胜列支敦士登队。同时，希利在2008年欧洲足球锦标赛外围赛共13次攻破对手大门，比其他任何国家球员都多，为此米歇尔·普拉蒂尼代表欧洲足球协会联盟向他授予特别奖。希利的纪录一直保持到2015年10月，才被波兰队射手罗伯特·莱万多夫斯基在2016年欧洲足球锦标赛对抗爱尔兰队时追平。
北爱尔兰队在希利效力期间始终未能打入国际足协世界杯或欧洲足球锦标赛，他的大部分入球都是资格赛上取得，友谊赛反倒很少。希利是列支敦士登征战国际的头号大敌，共五次破门，他的大半入球（20个）是在贝尔法斯特的温莎公园取得。希利退役后，北爱尔兰队经理米高·奧尼爾称赞他是北爱尔兰“标志球员”。
国际赛事进球

| 数目 | 出场数 | 日期 | 比赛场馆 | 对手 | 进球得分 | 结果 | 赛事 | 参考 |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- |
| 1 | 1 | 2000年2月23日 | 卢森堡若西·巴特尔体育场 |  盧森堡 | 1–0 | 3–1 | 友谊赛 |  |
| 2 | 1 | 2000年2月23日 | 卢森堡若西·巴特尔体育场 |  盧森堡 | 2–1 | 3–1 | 友谊赛 |  |
| 3 | 2 | 2000年3月28日 | 马耳他阿塔尔德达哥利国家球场 |  馬爾他 | 3–0 | 3–0 | 友谊赛 |  |
| 4 | 4 | 2000年8月16日 | 北爱尔兰贝尔法斯特温莎公园 |  塞爾維亞與蒙特內哥羅 | 1–0 | 1–2 | 友谊赛 |  |
| 5 | 6 | 2000年10月7日 | 北爱尔兰贝尔法斯特温莎公园 |  丹麦 | 1–0 | 1–1 | 2002年国际足协世界杯资格赛 |  |
| 6 | 10 | 2001年3月28日 | 保加利亚索菲亞巴尔加斯卡亚米亚体育场 |  保加利亚 | 3–4 | 3–4 | 2002年国际足协世界杯资格赛 |  |
| 7 | 14 | 2001年9月5日 | 北爱尔兰贝尔法斯特温莎公园 |  冰島 | 1–0 | 3–0 | 2002年国际足协世界杯资格赛 |  |
| 8 | 15 | 2001年10月6日 | 马耳他阿塔尔德达哥利国家球场 |  馬爾他 | 1–0 | 1–0 | 2002年国际足协世界杯资格赛 |  |
| 9 | 30 | 2004年2月18日 | 北爱尔兰贝尔法斯特温莎公园 |  挪威 | 1–3 | 1–4 | 友谊赛 |  |
| 10 | 31 | 2004年3月31日 | 爱沙尼亚塔林阿勒柯克竞技场 |  爱沙尼亚 | 1–0 | 1–0 | 友谊赛 |  |
| 11 | 33 | 2004年5月30日 | 巴巴多斯布里奇顿巴巴多斯国家体育场 |  巴巴多斯 | 1–1 | 1–1 | 友谊赛 |  |
| 12 | 34 | 2004年6月2日 | 圣基茨和尼维斯巴斯特尔华纳公园球场 |  圣基茨和尼维斯 | 1–0 | 2–0 | 友谊赛 |  |
| 13 | 35 | 2004年6月6日 | 特立尼达和多巴哥多巴哥岛德怀特·约克体育场 |  千里達及托巴哥 | 1–0 | 3–0 | 友谊赛 |  |
| 14 | 35 | 2004年6月6日 | 特立尼达和多巴哥多巴哥岛德怀特·约克体育场 |  千里達及托巴哥 | 3–0 | 3–0 | 友谊赛 |  |
| 15 | 38 | 2004年9月8日 | 威尔士加的夫千禧球場 |   | 2–0 | 2–2 | 2006年国际足协世界杯资格赛 |  |
| 16 | 39 | 2004年10月13日 | 北爱尔兰贝尔法斯特温莎公园 |  奥地利 | 1–1 | 3–3 | 2006年国际足协世界杯资格赛 |  |
| 17 | 43 | 2005年4月6日 | 北爱尔兰贝尔法斯特温莎公园 |  德国 | 1–0 | 1–4 | 友谊赛 |  |
| 18 | 44 | 2005年8月17日 | 马耳他阿塔尔德达哥利国家球场 |  馬爾他 | 1–0 | 1–1 | 友谊赛 |  |
| 19 | 46 | 2005年9月7日 | 北爱尔兰贝尔法斯特温莎公园 |  英格兰 | 1–0 | 1–0 | 2006年国际足协世界杯资格赛 |  |
| 20 | 50 | 2006年8月16日 | 芬兰赫尔辛基奧林匹克體育場 |  芬兰 | 1–0 | 2–1 | 友谊赛 |  |
| 21 | 52 | 2006年9月6日 | 北爱尔兰贝尔法斯特温莎公园 |  西班牙 | 1–1 | 3–2 | 2008 !2008年欧洲足球锦标赛外围赛 |  |
| 22 | 52 | 2006年9月6日 | 北爱尔兰贝尔法斯特温莎公园 |  西班牙 | 2–2 | 3–2 | 2008 !2008年欧洲足球锦标赛外围赛 |  |
| 23 | 52 | 2006年9月6日 | 北爱尔兰贝尔法斯特温莎公园 |  西班牙 | 3–2 | 3–2 | 2008 !2008年欧洲足球锦标赛外围赛 |  |
| 24 | 54 | 2006年10月11日 | 北爱尔兰贝尔法斯特温莎公园 |  拉脫維亞 | 1–0 | 1–0 | 2008 !2008年欧洲足球锦标赛外围赛 |  |
| 25 | 55 | 2007年3月24日 | 列支敦士登瓦都茲萊茵公園球場 |  列支敦斯登 | 1–0 | 4–1 | 2008 !2008年欧洲足球锦标赛外围赛 |  |
| 26 | 55 | 2007年3月24日 | 列支敦士登瓦都茲萊茵公園球場 |  列支敦斯登 | 2–0 | 4–1 | 2008 !2008年欧洲足球锦标赛外围赛 |  |
| 27 | 55 | 2007年3月24日 | 列支敦士登瓦都茲萊茵公園球場 |  列支敦斯登 | 3–0 | 4–1 | 2008 !2008年欧洲足球锦标赛外围赛 |  |
| 28 | 56 | 2007年3月28日 | 北爱尔兰贝尔法斯特温莎公园 |  瑞典 | 1–1 | 2–1 | 2008 !2008年欧洲足球锦标赛外围赛 |  |
| 29 | 56 | 2007年3月28日 | 北爱尔兰贝尔法斯特温莎公园 |  瑞典 | 2–1 | 2–1 | 2008 !2008年欧洲足球锦标赛外围赛 |  |
| 30 | 57 | 2007年8月22日 | 北爱尔兰贝尔法斯特温莎公园 |  列支敦斯登 | 1–0 | 3–1 | 2008 !2008年欧洲足球锦标赛外围赛 |  |
| 31 | 57 | 2007年8月22日 | 北爱尔兰贝尔法斯特温莎公园 |  列支敦斯登 | 2–0 | 3–1 | 2008 !2008年欧洲足球锦标赛外围赛 |  |
| 32 | 59 | 2007年9月12日 | 冰岛雷克雅維克勞加德體育場 |  冰島 | 1–1 | 2–1 | 2008 !2008年欧洲足球锦标赛外围赛 |  |
| 33 | 61 | 2007年11月17日 | 北爱尔兰贝尔法斯特温莎公园 |  丹麦 | 2–1 | 2–1 | 2008 !2008年欧洲足球锦标赛外围赛 |  |
| 34 | 64 | 2008年3月26日 | 北爱尔兰贝尔法斯特温莎公园 |   | 2–0 | 4–1 | 友谊赛 |  |
| 35 | 69 | 2008年10月15日 | 北爱尔兰贝尔法斯特温莎公园 |  圣马力诺 | 1–0 | 4–0 | 2010年国际足协世界杯资格赛 |  |
| 36 | 94 | 2012年11月14日 | 北爱尔兰贝尔法斯特温莎公园 |   | 1–1 | 1–1 | 2014年国际足协世界杯资格赛 |  |
参考资料

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美人蕉屬

| 美人蕉属 |
| --- | --- |

美人蕉

科学分类 
界：: 植物界 Plantae
演化支：:  Tracheophyta
演化支：: 被子植物 Angiosperms
演化支：: 单子叶植物 Monocots
演化支：: 鸭跖草类植物 Commelinids
目：: 目 Zingiberales
科：: 美人蕉科 Cannaceae
属：: 美人蕉属 Canna L., 1753

种
 见内文
異名
 Achirida Horan.  Cannacorus Mill.  Distemon Bouché  Eurystylus Bouché  Katubala Adans.  Xyphostylis Raf.
美人蕉属（学名：）是單子葉植物薑目美人蕉科（）的唯一屬，本科屬又稱為曇華科、曇華屬，目前已知約有11个已确定的物種。
属名Canna源于希腊语kanna，即“芦苇”。
分布

原產於熱帶與亞熱帶地區。分布从北美东南部到南美。
特征

多年生草本，有塊狀根莖。常栽培做觀賞植物。具根茎，也有高达3米的直立茎。叶绿色或青铜色，螺旋排列。花不对称，发育雄蕊仅一枚，此雄蕊的半边具发育的药室，另半部花瓣状，退化雄蕊数枚，一枚向外反卷或成唇瓣，其余的均为花瓣状，真正的花瓣3枚。花，猩红色、橙红色或黄色，有时有不同颜色的斑点。该科植物广为观赏栽培。
下属物种

本属包括以下物种：
Canna angustifolia Walter, 1788
Canna annaei Hort.Par.
Canna aurea hort. ex Horan.
Canna bangii Kraenzl.
Canna brasiliensis Hort.Vind. ex Bouché, 1838
Canna caripensis hort. ex Horan.
Canna coccinea Link, 1821
Canna elata Pohl ex Kraenzl., 1912
Canna eocenica Berry, 1916
Canna esculenta Lodd., 1830
柔瓣美人蕉 Canna flaccida Salisb.
粉美人蕉 Canna glauca L.
Canna hybr
美人蕉 Canna indica L.
黄花美人蕉 Canna indica var. flava
鸢尾花美人蕉 Canna iridiflora Ruiz & Pav.
Canna jaegeriana Urb.
Canna lambertii Lindl.
Canna latifolia Roscoe, 1825
Canna liliiflora Warsz. ex Planch.
Canna lineata Ciciar.
Canna macrocarpa hort. ex Horan.
Canna magnifolia Knowlton, 1917
Canna musifolia Année
Canna napalensis Wall., 1832
Canna nepalensis Wall.
Canna nudata Lodd.
兰花美人蕉 Canna orchiodes L.H.Bailey
Canna ottonis Bouché ex Heynh., 1846
Canna ovata hort. ex Horan.
Canna paniculata Ruiz & Pav.
Canna patens Hook., 1827
特立尼达美人蕉 Canna pedunculata Sims
Canna peruviana-purpurea Année
Canna peruviana-robusta Année
Canna petiolata Wall. ex Horan.
Canna purpurea-spectablis Année
Canna tandilensis Ciciar.
Canna tuerckheimii Kraenzl.
Canna verlotii Hort.Huber. ex Petersen, 1890
Canna vitellina hort. ex Horan.
Canna warscewiczii Otto
Canna xalapensis Horan., 1862
Canna ×ehemannii Gower
大花美人蕉 Canna ×generalis L.H. Bailey & E.Z. Bailey（亲本：Canna glauca × Canna indica × Canna iridiflora）
Canna ×hybrida Rodigas
Canna ×iridiflora Carrière
Canna ×noutonnii Carrière
Canna ×orchioides L.H.Bailey
鸳鸯美人蕉 Canna 'Cleopatra'
紫叶美人蕉 Canna × generalis 'America'
安旺美人蕉 Canna generalis 'Avant'
总统美人蕉 Canna generalis 'President'
金脉美人蕉 Canna generalis 'Striatus'
蕉芋 Canna indica 'Edulis'
Eurystylus reewesii Bouché, 1845
结构光

结构光是一组由投影仪和摄像头组成的系统结构，常用在3D視覺技術上。用投影仪投射特定的光信息到物体表面后及背景后，由摄像头采集。根据物体造成的光信号的变化来计算物体的位置和深度等信息，进而复原整个三维空间。
应用

Kinect for XBOX 360。
相關條目

结构光三维扫描仪
超载乐队

「」至此。關於物理学現象，請見「」。
高旗（左）和李延亮于北京某演唱会上
超载乐队，中国摇滚乐乐队，是中国第一支激流金属风格摇滚乐队，其中更是以主唱兼领袖的高旗为中国摇滚乐坛的常青树。
發展歷程 > 1990年代

1991年10月31日: 超載樂隊正式成立，由高旗（主唱、节奏吉他手）、韩鸿宾（吉他）、赵牧阳（架子鼓）三人组成。成员一直没有固定，先后有王笑东（贝斯）、张炬（贝斯，故）、曹钧（吉他）、胡小海（贝斯）、岳浩昆（贝斯）、翁金海（吉他）、楊煕（架子鼓）、邓讴歌（吉他）、欧洋（贝斯）、王学科（贝斯）、王澜（架子鼓）等人。
1993年: 吉他手李延亮、貝司手王學科及鼓手王瀾加入樂隊，加上成員高旗、韓鴻賓才形成穩定的5人樂隊陣容；同年，樂隊推出單曲《祖先的陰影》。1993年《祖先的陰影》收录于《摇滚北京》中，同年，贝司手王学科、吉他手李延亮加入到乐队中，王澜也接替赵牧阳成为鼓手，构成一阶段相对稳定的阵容。日本富士电视台《中国摇滚革命》节目对乐队作了介绍。
1994年: 由高旗創作、樂隊演唱的歌曲《夢纏繞的時候》《重訪陳勝吳廣》成為了電影《頭髮亂了》的插曲，而高旗以外的超載成員也參演了該片。电影由1968年出生的管虎执导，描写北京摇滚界的生活和情感，高旗以外的超载成员参加了该片的演出。
1995年: 超載樂隊受到海外媒體的關注，日本的唱片公司主動與超載接觸，但樂隊因不同意唱片公司為其設計的偶像路線和條件而未能簽約。
9月，英国音乐业界杂志《The wire》为超载及其他摇滚乐队作了专访，介绍摇滚在中国的状况。其後，樂隊簽約了台灣滾石唱片旗下的魔巖唱片。
1996年: 發行樂隊首張音樂專輯《超載》，收錄《荒原困獸》《距離》等11首歌曲；而在這一年，韓鴻濱、王學科卻離開樂隊開始個人發展 。
1996-1997年，乐队又有一段成员变更的时期，至97年年末才确定阵容：吉他手李延亮 、鼓手王澜、贝司手欧洋。
1997年: 贝司手歐洋再次迴歸，形成主唱高旗、鼓手趙牧陽、貝司王手效冬的4人陣容（4人的陣容延續至2003年） ；同年，為電影《愛情麻辣燙》獻唱了插曲《不要告別》，后被台湾女歌手杨乃文翻唱。這一年亦推出單曲《綠草如茵》，並收錄於紀念張炬的合輯《再見張炬》中。
1999年5月: 發行樂隊第二張音樂專輯《魔幻藍天》，該專輯的音樂風格由金屬樂轉向英倫音樂，其中收錄了《如果我現在》《不要告別》等11首歌曲，其中《如果我现在》更被台湾男歌手周华健翻唱；10月，參加“中國火”音樂會 。
發展歷程 > 2000年代

2002年11月1日，樂隊的第三張音樂專輯《生命是一次奇遇》發行，其中收錄了《完美夏天》《每次都想擁抱你》等10首歌曲。而歌曲《依靠》則被鳳凰衞視DV新世代中國青年影展選為其節目主題歌。专辑发行后的2003年对阵容进行了调整，年轻的鼓手刁磊和美籍华人BASS手刘文泰的加入构成了现在的成员高旗（主唱）、欧洋（电子琴，贝斯手）、刘文泰（贝斯）、刁磊（架子鼓）和李延亮（吉他，有中国第一吉他之称）。
2003年1月，樂隊演唱的歌曲《生命是一次奇遇》獲得第十屆中國歌曲排行榜最佳對唱歌曲獎；3月，其演唱的歌曲《因為你》成為了中國棒球聯賽主題歌。
2004年5月，樂隊為中央電視台歐洲足球錦標賽直播節目《豪門盛宴》獻唱了主題曲《生命的盛宴》。
2005年10月29日，舉行“生命之詩”Unplugged演唱會 ，其在演唱會上演唱了《感受》《不要怪我》等歌曲。
2006年3月24日，在北京同德国著名摇滚乐队EDGUY乐团共同演出。
2006年8月26日，樂隊參加了“SUPER LIVE音樂現場運動”，並在第7場演唱會“華美樂章”上演唱了《因為你》等歌曲 。
2009年8月30日，與面孔樂隊等參加了“夏日領航2009”音樂季。
發展歷程 > 2010年代

2010年8月，參加張北草原音樂節。
2013年8月25日，參加青島世界城市音樂節。
2015年5月，參加樂谷理想音樂節 。
發展歷程 > 2020年代

2022年8月，超載樂隊參加了“你要好好的”搖滾演唱會，並在演唱會上獻唱了歌曲《不要告別》。
出版唱片

1996年8月《超载》（同名专辑）
1999年5月《魔幻蓝天》（专辑）
2002年10月15日《生命是一次奇遇》（专辑）
2006年《生命之诗》 不插电演唱会（Live专辑，CD/DVD）
单曲

1991年《三角洲戰士》-
1993年《祖先的陰影》首次收錄於《搖滾北京》
1994年《夢纏繞的時候》電影《頭髮亂了》插曲
1994年《重訪陳勝吳廣》電影《頭髮亂了》插曲
1996年《破碎》首次收錄於搖滾合輯《中國火II》
1997年《绿草如茵》收錄於紀念張炬的合輯《再見張炬》
1999年《不要告別》電影《愛情麻辣燙》原聲大碟，後收錄於《中國火Ⅲ》
2002年《因為你》中國棒球聯賽主題歌
2006年《不要怪我》收錄於LIVE專輯《生命之詩》
2016年《生命的盛宴》CCTV5 歐洲盃專題片《豪門盛宴》主題曲
评价

中國新聞網 - 記者：張道正:
高旗，超載樂隊主唱，中國內地搖滾元老級人物。
上世紀80年代90年代初，中國搖滾樂的巔峰時期，他的聲望與地位，與唐朝和黑豹不相上下。
是中國搖滾黃金時期的經歷者、見證者和推動者。……（中國新聞網评）。
参考资料

↑  記者 張道正. . 記者 張道正. 2017-12-26  [2023-10-08].
多吉家族

多吉家族（宗喀語：རྡོ་རྗེ་，威利：rdo-rje）是不丹的一个家族，12世纪起便是不丹显赫的贵族。
多吉家族与不丹王室旺楚克家族有着血缘关系，两者有着共同的祖先。不丹王国成立后，多吉家族的成员便出任首席部长（gongzim）之职。乌颜·多吉是不丹首任国王乌颜·旺楚克的首席部长，同时他也是乌颜·旺楚克国王的再从兄弟。乌颜·多吉之子索南·托杰·多吉则继其父出任首席部长。
后来，索南·托杰·多吉之子吉格梅·多吉出任不丹首任总理。而索南·托杰·多吉之妹格桑却登则成了第三任国王吉格梅·多吉·旺楚克的王后，因而不丹第四任国王吉格梅·辛格·旺楚克与其子、现任国王吉格梅·凯萨尔·纳姆耶尔·旺楚克也都是多吉家族的后裔。1964年首理吉格梅·多吉遭到暗杀，此后国王任命其弟伦杜普·多吉代理总理。伦杜普·多吉因政治压力于1965年逃亡尼泊尔。直至今日，多吉家族仍在不丹政治中拥有重要地位。
羅德里戈·基羅加

| 羅德里戈·基羅加 |
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出生: Rodrigo Daniel Quiroga Lozada  1987年3月23日  （37歲） 圣胡安 
职业: 排球運動員 
这是西班牙语人名，首姓或父姓是「基罗加」，次姓或母姓（母親的父姓）是「洛萨达」。
罗德里戈·丹尼尔·基罗加·洛萨达（西班牙語：；1987年3月23日—）是一位阿根廷排球運動員。他效力於巴西排球俱樂部Vôlei Canoas。他曾代表國家參加2012年倫敦奧運的男子排球比賽，並未獲得獎牌。
參考資料

↑  Rodrigo Quiroga se apresenta oficialmente ao Canoas Vôlei  （页面存档备份，存于） - espacodovolei.com - 29-09-2014
草川為

| 日語寫法 |
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日語原文: 
假名: 
平文式罗马字: 
草川 為（12月26日—），日本漫畫家。愛知縣出身。
2001年以《人造惡魔的秘笈》獲得第26回白泉社雅典娜新人大賞的新作優秀者賞。
作品

人造惡魔的秘笈、全5冊、原名《ガートルードのレシピ（日语：）》
夢遊架空亭、全1冊、原名《》
十二秘色調色盤、全6冊、原名《十二秘色のパレット（日语：）》
龍族花印記、全7冊、原名《龍の花わずらい（日语：）》
八潮與三雲、全7冊、原名《》
世界第一惡劣魔女（原名：）：連載中，東立出版社代理。
原名《》（十二秘色調色盤 第2冊收錄）
原名《》（十二秘色調色盤 第3冊收錄）
原名《》（龍族花印記 第2冊收錄）
原名《》（龍族花印記 第3冊收錄）
外部連結

（日語）
（日語）lotus position -
罗斌杰

罗斌杰（1934年—），男，重庆涪陵人，中国地球化学家，曾任中国科学院兰州地质研究所研究员、博士生导师。
参考资料

↑  蔡开松, 于信凤主编; 曾卓明, 周溯源, 赵书刚副主编. . 沈阳: 辽宁人民出版社. 1991.
夏蔚镇

| 夏蔚镇 |
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镇
坐标：35°49′21″N 118°18′58″E﻿ / ﻿35.82242°N 118.3162°E﻿ / 35.82242; 118.3162
国家:  中华人民共和国
上级行政区: 沂水县
村级区划单位数:  51 0社区 51行政村 
时区: 北京时间（UTC+8）
行政区划代码: 37 13 23 110
电话区号: +86 
夏蔚镇，是中华人民共和国山東省临沂市沂水县下辖的一个乡镇级行政单位。
行政区划

夏蔚镇下辖以下地区：
上江峪村、​下江峪村、​南上位村、​石家官庄村、​朱家坪村、​西牛家坪村、​龙泉村、​牟家万村、​傅家万村、​夏蔚后村、​夏蔚西村、​晏婴店子村、​夏蔚南峪村、​崮前崖村、​上里庄村、​甄家疃村、​石牛峪村、​南王家庄子村、​牛场子村、​西山村、​南庄村、​葛沟村、​上桃峪村、​双山村、​下桃峪村、​王庄村、​大战地村、​泉峪村、​水源坪村、​柳树头村、​范峪村、​院庄村、​刘家峪村、​杨家峪村、​东良庄村、​麦坡村、​长岭村、​云头峪村、​透明崮村、​连崮峪村、​赵高峪村、​土洼村、​北山村、​东南峪村、​北峪子村、​桃峪村、​东上位村、​夏蔚东村、​松泉官庄村、​回峰涧村和东牛家坪村。
参考资料

↑  . 中华人民共和国国家统计局. 2023-06-30 （中文（中国大陆））.
↑  . 中华人民共和国国家统计局. 2023-06-30 （中文（中国大陆））.
夏季帕拉林匹克運動會柔道比賽

夏季帕拉林匹克運動會柔道比賽自1988年起開始設立。是專爲有視力障礙的運動員所設的項目。
規則

盲人柔道的選手的視力一定要比常人差，而分級是由其視力損傷程度而定，共分爲3個等級，但等級並不影響分組。參賽的選手最低符合的標準是「最佳已矯正視力低於0.1或視野小於20度」。
盲人柔道中男子共為7個小項、女子6個小項，共為13個小項為選手體重區別。男子組中的7個小項為：60公斤級、66公斤級、73公斤級、81公斤級、90公斤級、100公斤級及100公斤以上級；女子為：48公斤級、52公斤級、57公斤級、63公斤級、70公斤級和70公斤以上級。
在比賽場地方面，其大小與正式的柔道相同，面積是14×14米至16×16米的正方形墊子、塌塌米週邊是一個1米寬的危險區和3米寬的安全區，除了以不相同的顔色區別之外，在危險區中的墊子是使用有觸覺的，而在比賽場區中部，相隔約50×10厘米的紅白膠帶。
所有B1級的運動員都要在左右面的上袖子縫上直徑7厘米的紅色環。圈環中心須位於選手的肩膀以下大概15厘米之處。若選手是聾人以及盲人，則要將直徑爲7厘米的圈環放於柔道服的後部中央位置中。
另外，如選手是位聾人以及盲人，裁判可在選手的手掌上劃寫代表犯規、暫停及獲勝的單詞。
獎牌榜

| 排名 | 国家／地区 | 金牌 | 银牌 | 铜牌 | 總數 |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- |
| 1 |  日本（JPN） | 12 | 8 | 6 | 24 |
| 2 |  中国（CHN） | 7 | 10 | 6 | 23 |
| 3 |  古巴（CUB） | 5 | 0 | 5 | 10 |
| 4 |  西班牙（ESP） | 4 | 8 | 7 | 19 |
| 5 |  巴西（BRA） | 4 | 5 | 9 | 18 |
| 6 |  德国（GER） | 4 | 2 | 7 | 12 |
| 7 |  阿塞拜疆（AZE） | 4 | 2 | 2 | 8 |
| 8 |  法国（FRA） | 3 | 5 | 11 | 19 |
| 9 |  英国（GBR） | 3 | 3 | 9 | 15 |
| 10 |  韩国（KOR） | 3 | 1 | 4 | 8 |
| 11 |  乌克兰（UKR） | 3 | 0 | 5 | 8 |
| 12 |  阿尔及利亚（ALG） | 3 | 0 | 4 | 7 |
| 13 |  美国（USA） | 2 | 6 | 11 | 19 |
| 14 |  俄罗斯（RUS） | 2 | 5 | 16 | 23 |
| 15 |  奥地利（AUT） | 2 | 0 | 0 | 2 |
| 16 |  中华台北（TPE） | 1 | 1 | 2 | 4 |
| 17 |  墨西哥（MEX） | 3 | 1 | 1 | 5 |
| 18 |  委内瑞拉（VEN） | 1 | 0 | 2 | 3 |
| 19 |  （AUS） | 1 | 0 | 0 | 1 |
| 20 |  阿根廷（ARG） | 0 | 2 | 3 | 5 |
| 21 |  意大利（ITA） | 0 | 1 | 3 | 4 |
| 22 |  伊朗（IRI） | 0 | 1 | 1 | 2 |
| 23 |  土耳其（TUR） | 0 | 1 | 1 | 2 |
| 24 |  独联体（EUN） | 0 | 1 | 1 | 2 |
| 25 |  （UZB） | 0 | 1 | 0 | 1 |
| 26 |  匈牙利（HUN） | 0 | 0 | 5 | 5 |
| 27 |  加拿大（CAN） | 0 | 0 | 4 | 4 |
| 28 |  芬兰（FIN） | 0 | 0 | 2 | 2 |
| 29 |  立陶宛（LTU） | 0 | 0 | 2 | 2 |
| 30 |  荷兰（NED） | 0 | 0 | 1 | 1 |
| 31 |  瑞典（SWE） | 0 | 0 | 1 | 1 |
载流子散射

载流子散射是指半导体中的电荷载流子（包括电子和空穴)在输运过程中受到散射的现象。了解外部场效应下的载流子散射过程是半导体芯片设计的核心，以方便后续使用电子设计自动化（EDA）或电子计算机辅助设计（ECAD）系统，进行集成电路和印刷电路板的设计。
半导体中存在两种不同的电荷载流子，即携带负电荷的电子和携带正电荷的空穴。非超导相的半导体中电子和空穴的输运会受到半导体内部的长程无序和短程无序而发生散射，从而表现出电阻、热电势和电子热阻等效应。
测量载流子的平均散射时间通常比较容易。可以测量在不同栅极电压下的电导率，再通过一级近似，来拟合来获得一个散射时间的平均值 。 也可以通过观测快速激光辅助下的光子-电子相互作用来实时获得 。
测量载流子散射对能量的灵敏度比较困难。根据麻省理工学院唐爽和崔瑟豪斯的研究成果，可以通过调节费米能级位置以测量热电势的最大值的方式，来检测载流子散射的能量敏感度。 此后，“唐-崔瑟豪斯理论”被广泛用于测量各种新型半导体材料中载流子的散射机制，包括超晶格 、纳米管 、石墨烯 、过渡金属二硫化物单层和黑磷  。
半导体悬挂键的电子能级

确定悬挂键能级的一种更简单、更定性的方法是使用哈里森图。  金属具有非定向性和较小的德拜长度，由于其带电性，即可认为悬挂键即使存在也无关紧要。半导体是电介质，因此电子可以感受到并被困在缺陷能态中。这些状态的能级由构成固体的原子决定。图 1 显示了元素半导体硅的哈里森图。从左到右，s轨道和 p轨道杂化形成 sp3 键，当多个sp3 杂化的硅-硅二聚体相连接时，就形成了导带和价带。如果存在空位，例如固/真空界面处每个原子上的空位，则会导致至少一个断裂的 sp3 键，其能量相当于单个自杂化硅原子的能量，如图1所示。该能量大致对应于硅带隙的中间，价带上方约0.55 eV处。当然，这是最理想的情况，而如果发生化学键钝化效应（见下文）和表面重构效应，情况就会有所不同。实验上，如果仪器灵敏度和/或缺陷密度足够高，则可以使用吸收光谱或X射线光电子能谱来确定这些状态的能量。
化合物半导体（例如砷化镓）具有更靠近能带边缘的悬挂键（见图 2）。随着成键变得越来越离子化，这些状态甚至可以充当掺杂剂。这是众所周知的  p-型氮化镓掺杂困难的原因，其中氮空位由于其高蒸汽压导致高镓悬挂键密度。这些状态接近导带边缘，因此充当供体。当引入p型受体掺杂剂时，它们会立即被氮空位填充。对于这些浅能态，它们的处理通常被认为类似于氢原子，对于阴离子或阳离子空位的情况如下（ m*为阳离子中空穴的有效质量或阴离子中电子的有效质量为）。结合能为:
E_{c}-E_{db}=U+KE={\frac {1}{2}}U\;\;(1)
其中  U=-q^{2}/(4\pi \epsilon \epsilon _{r})是占据悬挂键的电子与其离子核心之间的静电势，其中 \epsilon 为自由空间介电常数， \epsilon _{r}为相对介电常数， r为电子-离子核间举例。电子平移能  KE=-U/2 的简化是由于中心对称势的维里定理。正如玻尔模型所描述的， r 受到量化
n\lambda =2\pi r\;\;(2) 。
电子动量为 p=mv=h/\lambda  使得
 KE={\frac {p^{2}}{2m^{*}}}={\frac {h^{2}n^{2}}{8m^{*}\pi ^{2}r^{2}}}=-{\frac {U}{2}}={\frac {q^{2}}{8\pi \varepsilon \varepsilon _{r}r}}\;\;(3)
从而有
r={\frac {4\pi \hbar ^{2}n^{2}\varepsilon \varepsilon _{r}}{q^{2}m^{*}}}\;\;(4)
和
E_{c}-E_{db}={\frac {U}{2}}={\frac {m^{*}q^{4}}{8h^{2}(\varepsilon \varepsilon _{r})^{2}}}\;\;(5) 。
由于缺陷倾向于远离任一能带边缘，因此这种处理会相对失去准确性。
缺陷散射

悬挂键能级是描述缺陷附近电子的波函数的特征值。在载流子散射的经典模型中，这对应于散射频率的费米黄金法则的最终状态：
 S_{k'k}={\frac {2\pi }{\hbar }}|<f|H'|i>|^{2}\delta (E_{f}-E_{i})\;\;(6)
其中  H' 为相互作用参数，狄拉克δ函数  \delta (E_{f}-E_{i}) 表示弹性散射。简单关系  1/\tau =\Sigma _{k',k}S_{k'k}与  \sigma =ne_{2}\tau /m^{*} 和Matthiessen规则结合使用以合并其他散射过程时，使其成为表征材料输运特性的方程。
S_{k'k} 的值主要由交互参数 H'决定。该术语根据是否考虑浅能态或深能态而有所不同。对于浅能态， H' 是重新定义的哈密顿量  H=H_{o}+H'的扰动项，其中 H_{o}的特征值能量为 E_{i}。这种情况的矩阵是
<f|H'|i>\equiv M_{k'k}={\frac {1}{V}}\int d{\bar {r}}H'e^{i{\bar {r}}({\bar {k}}-{\bar {k}}')}={\frac {1}{V}}\sum _{\bar {q}}\int d{\bar {r}}H_{\bar {q}}e^{i{\bar {r}}({\bar {k}}-{\bar {k}}'+{\bar {q}})}={\frac {1}{V}}\sum _{\bar {q}}H_{\bar {q}}\delta _{{\bar {k}}-{\bar {k}}'},_{\bar {q}}={\frac {1}{V}}H_{\bar {q}}\;\;(7)
其中 k' 是最终状态的波矢，由于缺陷密度足够小而无法形成能带 ( ~<10^{10}/cm^{2})，因此其只有一个值。使用傅里叶周期点电荷的泊松方程，
\nabla ^{2}V({\bar {r}})={\frac {-e\delta ({\bar {r}})}{\varepsilon \varepsilon _{r}}}=-\sum _{\bar {q}}{\bar {q}}^{2}V_{\bar {q}}e^{i{\bar {q}}{\bar {r}}}={\frac {-e}{V\varepsilon \varepsilon _{r}}}\ \sum _{\bar {q}}e^{i{\bar {q}}{\bar {r}}}\;\;(8) ,
给出悬挂键势的傅里叶系数  V_{q}=e/(q^{2}\epsilon \epsilon _{r}V) 其中 V是体积。这使得
H_{\bar {q}}=-eV_{\bar {q}}={\frac {-e^{2}}{{\bar {q}}^{2}\varepsilon \varepsilon _{r}V}}={\frac {-e^{2}}{({\bar {q}}^{2}+q_{s}^{2})\varepsilon \varepsilon _{r}V}}\;\;(9)
其中 q_{s}是由于电荷屏蔽而产生的德拜长度波矢校正。那么，散射频率为
{\frac {1}{\tau }}=\sum _{{\bar {k}}',{\bar {k}}}S_{{\bar {k}}'{\bar {k}}}=n\sum _{\bar {k}}{\frac {2\pi }{\hbar }}{\frac {e^{4}\delta (E_{\bar {k}}-E_{{\bar {k}}'})}{\varepsilon \varepsilon _{r}V[{\bar {q}}^{2}-q_{s}^{2}]^{2}}}={\frac {ne^{4}}{4\pi ^{2}\hbar \varepsilon \varepsilon _{r}}}\int \int \int dkd\theta d\phi {\frac {k^{2}sin\theta \;\delta (E_{\bar {k}}-E_{{\bar {k}}'})}{[{\bar {q}}^{2}-q_{s}^{2}]^{2}}}\;\;(10)
其中  n 是体积缺陷密度。利用  |k|=|k'| 执行积分，给出
{\frac {1}{\tau }}={\frac {ne^{4}}{2\pi {\sqrt {2m^{*}(E_{c}-E_{db})}}\hbar ^{2}\varepsilon \varepsilon _{r}}}\left({\frac {1}{q_{s}^{2}}}-{\frac {1}{q_{s}^{2}+{\frac {8m^{*}(E_{c}-E_{db})}{\hbar ^{2}}}}}\right)\;\;(11) 。
当缺陷为非周期性时，上述以傅立叶级数表示悬挂键势的处理会失败。由于缺陷密度较低，才可能将方程 (10) 中的总和简化为  n 。如果每个原子（或可能每个其他原子）都有一个悬挂键（这对于非再构表面来说是相当合理的），则还必须对  k' 进行积分。由于在定义相互作用矩阵时使用微扰理论，上面假设 H' 值较小，或者接近能带边缘的浅缺陷态。幸运的是，费米黄金法则本身非常通用，如果传导电子和缺陷之间的相互作用被充分理解，可以将它们的相互作用建模为替代  H' 的算子，则可以用于深态缺陷。
钝化

表面缺陷总是可以被原子“钝化”，有目的地占据相应的能级，这样输运电子就不能散射到这些态中（有效地减少等式  (10)中的 n）。例如，用氢在金屬氧化物半導體場效電晶體的沟道/氧化物界面处进行硅的钝化（图 4）是一种经典程序，有助于将  ~10^{10}cm^{-2}的缺陷密度降低12倍，从而提高迁移率和开关速度。去除中间态会减少隧穿势垒，同时也会减少栅极漏电流并增加栅极电容以及瞬态响应。其效果是硅的sp3键变得完全饱和。这里明显的要求是半导体氧化钝化原子的能力，或者， E_{c}-E_{db}+\chi >E_{I}，其中  \chi 为半导体的电子亲和力，而 E_{I}为原子的电离能。
声子散射

我们现在考虑带有称为声子晶格变形的载流子散射。考虑这种传播波产生的体积位移， \Delta V_{0}，从而导致具有时间依赖性的应变，  \Delta V_{0}/V_{0}=\bigtriangledown u(r,t) 其中使用简单的平面波来描述声子传播，  u(r,t)\propto exp\pm (iqr-i\omega t) 。原子远离其平衡位置的位移通常会导致电子能带结构的变化（图 5），其中，对于散射，我们关注能量为 ~E_{CB}的导带中的电子，
\Delta E_{CB}={\frac {\mathrm {d} E_{CB}}{\mathrm {d} V_{0}}}\Delta V_{0}=V_{0}{\frac {\mathrm {d} E_{CB}}{\mathrm {d} V_{0}}}{\frac {\Delta V_{0}}{V_{0}}}=Z_{DP}\cdot \bigtriangledown u(r,t)\;\;(12) 。
经验参数 Z_{DP}称为变形势，描述电子-声子耦合强度。乘以声子布居（玻色-爱因斯坦分布， N_{q}给出总变形势，
\Delta E_{CB}^{Tot}={\widehat {H}}_{int}=Z_{DP}\cdot \bigtriangledown u(r,t){\sqrt {N_{q}+{\frac {1}{2}}\pm {\frac {1}{2}}}}=\pm iqZ_{DP}u(r,t){\sqrt {N_{q}+{\frac {1}{2}}\pm {\frac {1}{2}}}}\;\;(13)
这里， + 对应于声子发射， -对应于散射事件期间的声子吸收。一个注释，因为 q\perp u(r,t)对于横向声子，只有与纵向声子的相互作用是非零的。因此，完整的相互作用矩阵为
<k'|{\widehat {H}}_{int}|k>=\pm iqZ_{DP}u(r,t){\sqrt {N_{q}+{\frac {1}{2}}\pm {\frac {1}{2}}}}\delta _{k',k\pm q}\;\;(14)
其中克罗内克δ函数强制动量守恒，其源于假设电子波函数（最终状态，  <k'| ，和初始状态，  |k> ）也是平面波。
声学声子

使用费米黄金法则，可以近似计算低能声学支声子的散射率。这些声子的相互作用矩阵是
|<k'|{\widehat {H}}_{int}|k>|^{2}=Z_{DP}^{2}{\frac {\hbar \omega _{q}}{2V\rho c^{2}}}(N_{q}+{\frac {1}{2}}\pm {\frac {1}{2}})\delta _{k',k\pm q}\;\;(15)
声子角频率  \omega _{q}=cq、体积 V、固体密度 \rho 和声子群速度 c。 将其代入方程式 6 给出
S_{k'k}^{Ac}={\frac {2\pi }{\hbar }}Z_{DP}^{2}{\frac {\hbar \omega _{q}}{2V\rho c^{2}}}(N_{q}+{\frac {1}{2}}\pm {\frac {1}{2}})\delta _{k',k\pm q}\delta [E(k')-E(k)\pm \hbar \omega _{q}]\;\;(16) 。
假设  N_{q}>>1>>、 \hbar \omega <<kT 和  g(E')~g(E)（这通常适用于三维晶体，因为传导电子能量通常远大于 \hbar \omega 并且  g(E) 缺乏任何范霍夫奇点) 给出散射率：
{\frac {1}{\tau }}=\sum _{k'}S_{k'k}^{Ac}=\sum _{k}S_{k\pm q,k}^{Ac}
 ={\frac {2\pi }{\hbar }}Z_{DP}^{2}{\frac {\hbar \omega _{q}}{2V\rho c^{2}}}({\frac {kT}{\hbar \omega _{q}}})\sum _{k}\delta _{k',k\pm q}\delta [E(k')-E(k)\pm \hbar \omega _{q}]
 ={\frac {2\pi }{\hbar }}Z_{DP}^{2}{\frac {kT}{2V\rho c^{2}}}V\times g(E)
={\frac {\sqrt {2}}{\pi }}{\frac {Z_{DP}^{2}m^{*{\frac {3}{2}}}kT}{\rho \hbar ^{4}c^{2}}}{\sqrt {E-E_{CB}}}\;\;(17)
其中  g(E) 是电子的态密度，使用具有抛物线色散的三维解来获得最终答案。
光学声子

通常，光学支声子色散关系中的能量具有相当于或大于  kT 的两级，因此，无法进行近似  \hbar \omega <<kT和  N_{q}>>1。然而，仍然可以使用爱因斯坦模型近似处理复杂的声子色散，该模型假设固体中只存在一种声子模式。对于光学支的声子，由于 \omega (q)的斜率变化非常小，这种近似是足够的。因此，我们可以假设 \hbar \omega (q)\approx \hbar \omega (q)是一个常数，而 N_{q} 也是一个仅与温度相关的常数。最后的近似值  g(E')=g(E\pm \hbar \omega )~g(E) 无法进行，因为 \hbar \omega \sim E 并且无解，但 \tau 总和所增加的复杂性是最小的。
{\frac {1}{\tau }}=\sum _{k'}S_{k'k}^{Op}={\frac {2\pi }{\hbar }}Z_{DP}^{2}{\frac {\hbar \omega }{2V\rho c^{2}}}(N_{q}+{\frac {1}{2}}\pm {\frac {1}{2}})\sum _{k'}\delta _{k',k\pm q}\delta [E(k')-E(k)\pm \hbar \omega ]</br>  =Z_{DP}^{2}{\frac {\hbar \omega }{8\pi ^{2}\hbar \rho c^{2}}}(N_{q}+{\frac {1}{2}}\pm {\frac {1}{2}})g(E\pm \hbar \omega )\;\;(18) 。
其相加的和转化为  E' 处的态密度，并且由于  \hbar \omega (q)\approx \hbar \omega ，可以从总和中取出玻色-爱因斯坦分布。
图 1：晶体硅形成不同电子能级的哈里森图。纵轴是能量。 3s 和 3p 轨道在单个硅原子上杂化，这在能量上是不利的，因为两个3s 电子获得的能量多于两个 3p 电子损失的能量。形成有利的二聚体可以促成键的形成（b）和反键（b*）的状态，最终导致净能量降低，随后的原子堆叠形成导带（CB）和价带（VB）。悬挂键态 (db) 相当于缺失的 sp3 键。
图 2：III-IV 化合物半导体砷化镓的哈里森电子能图。与硅相同，该晶体是通过添加杂化砷化镓二聚体构建的。由于空位导致镓的悬挂键在导带底附近形成。 镓空位产生砷的悬挂键，其能量接近价带顶。 价带主要由“类砷”态组成，因为离子性将电子置于砷原子上，因此 导带态是“类镓”的。
图 4：硅金属氧化物半导体场效应晶体管 (MOSFET) 的氢钝化，以减少硅/二氧化硅界面态。氢键与硅完全满足 sp3 杂化，提供缺陷态占据，防止载流子散射到这些状态。
图 5：当晶体的原子位置偏离平衡状态以产生体积应变时，能带边缘（导带 E_{CB}和价带  E_{VB}）变化示意图。
多头绒泡菌

| 多头绒泡菌 |
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多头绒泡菌 在树干表面形成的原生质。

科学分类 
门：: 變形蟲門 Amoebozoa
纲：: Eumycetozoa纲 Eumycetozoa
目：: 绒泡黏菌目 Physarales
科：: 绒泡黏菌科 Physaraceae
属：: 绒泡黏菌属 Physarum
种：: 多头绒泡菌 P. polycephalum
二名法
Physarum polycephalum 

多头绒泡菌（学名：）是一种具有多种细胞形式且分布广泛的非细胞粘菌。其生命周期的营养体阶段呈现出一个由单细胞变形体形成的黄色假原质团，形状为交错的管网。位于营养体阶段的多头绒泡菌可能会由于其趋阴性而被误认为是一种真菌。多头绒泡菌被用作研究运动性、细胞分化、趋化性、细胞兼容性和细胞周期的模式生物。
多头绒泡菌的生命周期。外圈是在单倍体变形体阶段和二倍体营养体阶段之间交替进行的有性生殖，内圈是完全单倍体的无配子繁殖方式。两个周期都展示了所有的发育阶段。
生活史和特征

多头绒泡菌有两种无性细胞类型，即变形体和原质团，在形态、生理和行为上有明显的不同。变形体通常是单倍体，主要生活在土壤中，吞噬细菌为食。在实验室中，变形体可以在大肠杆菌菌落上生长并无限地繁殖。变形体的无菌培养是通过选择能够无菌生长的突变体实现的。在饥饿或干燥胁迫下，变形体会分化成具有细胞壁的休眠孢子，该过程可逆。当变形体浸泡在水中时，变形体会完全重组自身的细胞骨架，分化成有鞭毛的游动细胞，该过程同样可逆。
生命周期

多头绒泡菌的一生分成两个阶段：营养期和繁殖期。营养期是原生质流动的活跃状态，由原生质的流动网络和散布在其中的许多细胞核组成。管状结构在前部相对于行进方向形成片状结构，而在后部形成网状结构。它在这种状态去寻找食物，找到后用原生质包裹，分泌消化酶并消化它。
细胞质环流

粘菌的质体，特别是多头绒泡菌的质体以其细胞质环流而闻名。其表现为细胞质有节奏地来回流动，通常每100秒改变一次方向。流动速度可以达到1毫米/秒。在管状网络内，这种收缩是由富含肌动蛋白的管子的膜质外层的规律性收缩和松弛而产生，细胞质籍此发生环流。管子的收缩在空间上是以蠕动般的纵波在整个静止的菌体中传递。
参考资料

↑  . Proceedings of the Royal Society of London. 1905  [2022-04-21]. ISSN 0962-8452. （原始内容存档于2022-01-14） （英语）.
↑  Cullough, C. H. R. Mc.; Dee, J.; Foxon, J. L.  (PDF). Journal of General Microbiology. 1978-06-01, 106 (2): 297–306. ISSN 0022-1287. doi:10.1099/00221287-106-2-297 （英语）.
↑  Wright, M.; Albertini, C.; Planques, V.; Salles, I.; Ducommun, B.; Gely, C.; Akhavan-Niaki, H.; Mir, Luis; Moisand, A. . Biology of the cell. 1988  [2022-04-21]. doi:10.1016/0248-4900(88)90061-5. （原始内容存档于2022-04-21）.
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