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達比加群
外部連結

Official site （页面存档备份，存于）
夏禹神祠

36°20′38″N 113°36′42″E﻿ / ﻿36.34389°N 113.61167°E﻿ / 36.34389; 113.61167
| 夏禹神祠> 全国重点文物保护单位 中华人民共和国国务院公布 |
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地址: 山西省长治市平顺县阳高乡侯壁村
分类: 古建筑
时代: 元至清
编号: 第六批第413项
认定时间: 2006年5月25日
夏禹神祠位于中国山西省长治市平顺县阳高乡浊漳河畔的古村落侯壁村最高处的禹王垴上，祭祀大禹，是一处全国重点文物保护单位。
历史

夏禹神祠始建于元至元二年（1336年），明清有修葺。
建筑

祠坐北朝南，规模不大，一进院落，占地877平方米，现存山门（含倒座戏台）、正殿、配殿、厢房和耳房等建筑，其中正殿为元代建筑，山门为明代建筑，余为清代所建。
山门面阔三间，进深四椽，悬山顶，二层，上层为倒座戏台。殿前有凸字形大月台，前凸部分部分占院落宽度的三分之一，三面均为精美的浮雕。
正殿面阔三间，进深六椽，悬山顶，前檐设廊，廊深二椽，前檐柱头斗栱四朵，四铺作单下昂，补间斗栱三朵，为清代所加。殿内梁架结构为四椽栿对前乳栿通檐用四柱。
大殿内尚存明代嵌壁石一方，清代嵌壁石二方，明万历年间石质供桌三张。
保护

2006年5月25日，夏禹神祠公布为第六批全国重点文物保护单位，古建筑类，时代为金，编号6-413。
苏杰生

在该印度人名中，“蘇布拉馬尼亞姆”是父名，在称呼该人物时应使用其个人名“賈伊尚卡爾”。在中文语境下，通常使用其汉名“苏杰生”称呼之。
| 尊敬的 苏杰生  博士  印度外交服務勳章 莲花士勋章 |
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2023年的苏杰生

 印度外交部部长
现任
就任日期 2019年5月30日
总理: 纳伦德拉·莫迪
前任: 蘇詩馬·斯瓦拉吉
第31任外交部次长（英语：）
任期 2015年1月28日—2018年1月28日
总理: 纳伦德拉·莫迪
前任: 苏贾塔·辛格
继任: 顾凯杰（英语：）
印度驻美国大使列表
任期 2013年12月1日—2015年1月28日
前任: Nirupama Rao（英语：）
继任: Arun Kumar Singh（英语：）
印度驻华大使
任期 2009年6月1日—2013年12月1日
前任: Nirupama Rao（英语：）
继任: Ashok Kantha（英语：）
印度驻新加坡高级专员
任期 2007年1月1日—2009年6月1日
继任: T·C·A·拉加万
印度驻捷克大使
任期 2001年1月1日—2004年1月1日
继任: P·S·拉加万
 
个人资料
出生:  (1955-01-15) 1955年1月15日（70歲）  印度新德里
国籍:  印度
政党: 印度人民黨
配偶: Kyoko Jaishankar
儿女: 3（分別為：Dhruva、Arjun及Medha）
母校: St. Stephen's College, Delhi（英语：） (文学士) 賈瓦哈拉爾·尼赫魯大學 (文學碩士, 研究碩士, 哲學博士)
获奖: 莲花士勋章 (2019)
苏杰生，即蘇布拉馬尼亞姆·賈伊尚卡爾（坦米爾語：；英語：，常简称；1955年1月9日—），印度政治人物、外交官，現印度外交部长。
早期生活和背景

苏杰生出生于印度德里的一个信奉印度教的泰米尔人家庭，父亲是印度著名国际战略事务分析家、记者和前政府官员克里希纳斯瓦米·苏布拉马尼亚姆（英语：），母亲是苏洛查娜·苏布拉马尼亚姆（Sulochana Subrahmanyam）。他有一个姐姐苏达·苏布拉马尼亚姆（Sudha Subrahmanyam），还有两个兄弟：历史学家桑贾伊·苏布拉马尼亚姆（英语：）和前印度农村发展部部长S·维贾伊·库马尔（S. Vijay Kumar）。
外交生涯

蘇傑生曾於2015年1月至2018年1月期間出任印度政府的外交部秘書。他於1977年加入印度的外交部，曾任印度驻美国大使和驻中国大使。
2009年8月12日被任命為印度驻华大使、2009年8月28日到任，至2013年12月卸任，是目前担任该职务时间最长者。
2014至2015年，苏杰生任印度驻美国大使。
在這之前，他曾出任印度駐捷克大使（2001–2004）及駐新加坡的英聯邦高級事務專員。此外，他在美国和印度簽訂民用核协议（英语：）的過程中亦扮演着關鍵的角色。
个人生活

其妻杏子是日本人，二人育有二子一女。
除了會說英語，蘇杰生會說的語言還有：泰米爾語、俄語、印度斯坦語、中文、日語及匈牙利語。
參考資料

↑  刁炜 (编). . 参考消息网. 2022-11-09. （原始内容存档于2022-11-17）.
↑  . Hindustan Times. 6 February 2011  [7 April 2023]. （原始内容存档于2023-04-08）. he was like all displaced Tamil Brahmins
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↑  ACC Appointment （页面存档备份，存于）, Press Information Bureau（英语：）, 29 January 2015
↑   [蘇杰生是新任外交部秘書]. 印度斯坦时报. 2015-01-29  [2019-06-01]. （原始内容存档于2015-01-30） （英语）.
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↑  . 中华人民共和国外交部.   [2019-06-01] （中文（简体））.
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↑  Haniffa, Aziz. . Rediff.com. 2014-03-11  [2019-06-01]. （原始内容存档于2019-06-01） （英语）.
外部連結

Ambassador’s Bio Data, Embassy of India, Washington DC
Interview, 中国中央电视台, 3 August 2010
| 外交職務 |
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| 前任者： 拉奥琦（英语：） | 印度驻华大使 2009–2013 | 繼任者： 阿肖克·康特（英语：） |
| 前任者： 拉奥琦（英语：） | 印度驻美大使（英语：） 2013–2015 | 繼任者： Arun Kumar Singh（英语：） |
| 前任者： 苏贾塔·辛格 | 印度外交部次长（英语：） 2015–2018 | 繼任者： Vijay Keshav Gokhale（英语：） |
|  论 编二十國集團成员現任外交首长 |
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  韦特海因   黄英贤   维埃拉   趙美蘭   王毅   卡拉斯   巴罗   貝爾伯克   苏杰生   蘇吉約諾（印度尼西亚语：）   塔亞尼   岩屋毅   德拉富恩特（西班牙语：）   拉夫罗夫      拉莫拉（英语：）   趙兌烈   菲丹      魯比奧
居里点

居里点（英語：），又作居里温度（Curie temperature，Tc）或磁性转变点。是指磁性材料中自发磁化强度降到零时的温度，是铁磁性或亚铁磁性物质转变成顺磁性物质的临界点。低于居里点温度时该物质成为铁磁体，此时和材料有关的磁场很难改变。当温度高于居里点时，该物质成为顺磁体，磁体的磁场很容易随周围磁场的改变而改变。这时的磁敏感度约为10-6。居里点由物质的化学成分和晶体结构决定。居里温度是以皮埃尔·居里命名的，他表明在临界温度下磁性材料会失去磁性。
居里點的溫度可以用平均場理論估計。
| 材料 | 居里  温度 (K) |
| --- | --- |
铁 (Fe): 1043
钴 (Co): 1400
镍 (Ni): 627
钆 (Gd): 292
镝 (Dy): 88
铋化锰 (MnBi): 630
锑化锰(MnSb): 587
二氧化铬 (CrO2): 386
砷化锰: 318
氧化铕: 69
氧化铁 (Fe2O3): 948
四氧化三铁 (FeOFe2O3): 858
氧化镍-氧化铁NiO–Fe2O3: 858
氧化铜-氧化铁CuO–Fe2O3: 728
氧化镁-氧化铁MgO–Fe2O3: 713
氧化锰-氧化铁MnO–Fe2O3: 573
钇铁石榴石 (Y3Fe5O12): 560
钕磁铁: 583—673
铝镍钴合金: 973—1133
钐钴磁铁: 993—1073
锶铁氧体: 723
磁矩

磁矩是原子内的永久偶极矩，包含电子的角动量和自旋，他们之间的关系是  \mu _{l}={\frac {el}{2m_{e}}}, me 是电子质量, μl 是磁矩, l是角动量; 这个比例被称作 gyromagnetic ratio（旋磁比）.
原子中的电子从它们自己的角动量和它们围绕原子核的轨道动量贡献磁矩。与来自电子的磁矩相比，来自原子核的磁矩是微不足道的。 热作用在更高能量的电子上结果就是扰乱了秩序，并破坏了偶极子之间的对齐。
铁磁性、顺磁性、亚铁磁性和反铁磁性材料有不同的固有磁矩结构。在材料特定的居里温度(TC)下，这些属性会发生变化。从反铁磁性到顺磁性（或反之亦然）的过渡发生在奈尔温度(TN), 这与居里温度类似。
| 低于TC | 高于TC |
| --- | --- |
铁磁性: ↔ 顺磁性
亚铁磁性: ↔ 顺磁性
低于TN: 高于TN
反铁磁性: ↔ 顺磁性
材料中磁矩的方向
铁磁性: 铁磁性材料中的磁矩。在没有施加磁场的情况下，磁矩是有序的且具有相同的大小。
顺磁性: 顺磁性材料中的磁矩。在没有施加磁场的情况下，这些磁矩是无序的，并且在施加的磁场的情况下有序。
亚铁磁性: 亚铁磁性材料中的磁矩。由于由两种不同的离子组成，磁矩相反地对齐并且具有不同的大小。 这是在没有施加磁场的情况下。
反铁磁性: 反铁磁性材料中的磁矩。这些磁矩是相反的，并且具有相同的大小。 这是在没有施加磁场的情况下。
在居里温度下改变特性的具有磁矩的材料

铁磁性，顺磁性，亚铁磁性和反铁磁性结构由固有磁矩组成。 如果结构中的所有电子都配对，则由于它们的相反自旋和角动量，这些力矩会抵消。 因此，即使施加磁场，这些材料也具有不同的性质，并且没有居里温度。
在居里温度下改变特性的具有磁矩的材料 > 顺磁性

条目：顺磁性
当一些材料的温度高于居里点时，材料会表现出顺磁性，这样的材料叫顺磁性材料。当没有受到外部磁场的影响时，顺磁性材料不会表现磁性；反之则会表现磁性。没有受到外部磁场影响时，材料内部的磁矩是无序排列的。也就是说，材料内部的粒子不整齐且没有顺磁力线方向排列。当受到磁场影响时，这些磁矩会顺磁场线整齐排列，并且产生感应磁场。
对于顺磁性，这种对外加磁场的响应是正的，称为磁化率。 磁化率仅适用于居里温度以上的无序状态。
顺磁性的来源（具有居里温度的材料）包括：
所有含未配对电子的原子；
内电子层未被填满的原子；
自由基；
金属。
超過居禮溫度後，原子被激發， 旋轉的方向變成隨機的 ，这种方向可以被作用場重新調整，此时即变为顺磁性。在居里温度以下，材料的固有结构经历了一次相变， 原子变为有序，材料具有铁磁性。 与铁磁性材料的磁场相比，顺磁性材料的感应磁场非常弱。
在居里温度下改变特性的具有磁矩的材料 > 铁磁性

条目：铁磁性
材料仅在其相应的居里温度以下具有铁磁性。在没有外加磁场的情况下，铁磁材料具有磁性。
当没有外加磁场时，材料具有自发磁化，这是有序磁矩的结果；也就是说，对于铁磁性材料，原子具有某种对称性并且在同一方向上排列，从而产生永久磁场。
磁性相互作用通过交换相互作用结合在一起；否则，热无序将克服磁矩的弱相互作用。交换相互作用的平行电子占据同一时间点的可能性为零，这意味着材料中会有一个倾向的平行排列。 在这个过程中，玻尔兹曼因子贡献很大，因为它倾向于使相互作用的粒子在同一方向上排列。 这会导致铁磁体具有较强的磁场和较高的居里温度，约 1000K（730℃）
在居里温度以下，原子有序排列，从而导致自发磁性，材料具有铁磁性。在居里温度以上，该材料是顺磁性的，因为当该材料经历相变时，原子会失去其有序的磁矩。
在居里温度下改变特性的具有磁矩的材料 > 亚铁磁性

条目：亚铁磁性
材料仅在其相应的居里温度以下具有亚铁磁性。在没有外加磁场的情况下，亚铁磁材料具有磁性，并由两种不同离子组成。
当没有外加磁场时，材料具有自发磁化，这是有序磁矩的结果；也就是说，对于亚铁磁性材料，一种离子的磁矩对准一个方向，有一个大小，另一种离子的磁矩对准相反方向，有一个不同的大小。因为磁矩在相反的方向有着不同的大小，所以仍然有自发磁化，存在磁场。
和铁磁性材料相似，磁性相互作用通过交换相互作用结合在一起。但是，磁矩的方向是反平行的，导致净势是一个减另一个。
低于居里点时，每个离子的原子都反平行对齐，有着不同的磁矩，造成自发磁化；材料具有亚铁磁性。高于居里点时，该材料是顺磁性的，因为当该材料经历相变时，原子会失去其有序的磁矩。
在居里温度下改变特性的具有磁矩的材料 > 反铁磁性与奈尔温度

条目：反铁磁性
材料仅在其相应的奈尔温度以下具有反铁磁性。这与居里温度相似，高于奈尔温度时，该材料经历相变，变成顺磁性。也就是说，热能变得足够大，足以破坏材料内的微观磁有序性。 它以路易·奈尔（Louis Néel，1904-2000 年）的名字命名，他因在该领域的工作而获得了 1970 年的诺贝尔物理学奖。
材料有方向相反的相等磁矩，导致在奈尔温度以下磁矩为零和净磁性为零。反铁磁性材料在有或没有外加磁场的情况下有很弱的磁性。
与铁磁性材料相似，磁性相互作用通过交换相互作用结合在一起；否则，热无序将克服磁矩的弱相互作用。奈尔温度时无序出现。
下面列表中有几种物质的奈尔温度：
| Substance | Néel temperature (K) |
| --- | --- |
MnO: 116
MnS: 160
MnTe: 307
MnF2: 67
FeF2: 79
FeCl2: 24
FeI2: 9
FeO: 198
FeOCl（英语：）: 80
CrCl2: 25
CrI2: 12
CoO: 291
NiCl2: 50
NiI2: 75
NiO: 525
KFeO2: 983
Cr: 308
Cr2O3: 307
Nd5Ge3: 50
已隱藏部分未翻譯内容，歡迎參與。
居里 - 韦斯定律

条目：居里-韦斯定律
居里-韦斯定律是居里定律的修正版本，是基于平均场论近似的简单模型，在材料温度T远高于其对应居里温度TC（即T ≫ TC）时较为适用，但却因原子间的局部波动作用无法在居里点附近对磁化率χ进行描述。而T < TC的情况下，在居里定律和居里-韦斯定律均不成立。
Curie's law for a paramagnetic material:
| Definition |  |
| --- | --- |
χ: the magnetic susceptibility; the influence of an applied magnetic field on a material
M: the magnetic moments per unit volume
H: the macroscopic magnetic field
B: the magnetic field
C: the material-specific Curie constant
| --- | --- |
 N_{A}: Avagadro常数
µ0: the permeability of free space. Note: in CGS units is taken to equal one.
g: the Landé g-factor
J(J + 1): the eigenvalue for eigenstate J2 for the stationary states within the incomplete atoms shells (electrons unpaired)
µB: the Bohr Magneton
kB: Boltzmann's constant
total magnetism: is N number of magnetic moments per unit volume
The Curie–Weiss law is then derived from Curie's law to be:
where:
λ 是Weiss分子场常数。
For full derivation see 居里-韦斯定律.
物理 > 从上方接近居里温度

As the Curie–Weiss law is an approximation, a more accurate model is needed when the temperature, T, approaches the material's Curie temperature, TC.
Magnetic susceptibility occurs above the Curie temperature.
An accurate model of critical behaviour for magnetic susceptibility with critical exponent γ:
The critical exponent differs between materials and for the mean-field model is taken as γ = 1.
As temperature is inversely proportional to magnetic susceptibility, when T approaches TC the denominator tends to zero and the magnetic susceptibility approaches infinity allowing magnetism to occur. This is a spontaneous magnetism which is a property of ferromagnetic and ferrimagnetic materials.
物理 > 从下方接近居里温度

Magnetism depends on temperature and spontaneous magnetism occurs below the Curie temperature. An accurate model of critical behaviour for spontaneous magnetism with critical exponent β:
The critical exponent differs between materials and for the mean-field model as taken as β = 1/2 where T ≪  TC.
The spontaneous magnetism approaches zero as the temperature increases towards the materials Curie temperature.
物理 > 接近绝对零度（0开尔文）

The spontaneous magnetism, occurring in ferromagnetic, ferrimagnetic and antiferromagnetic materials, approaches zero as the temperature increases towards the material's Curie temperature. Spontaneous magnetism is at its maximum as the temperature approaches 0 K. That is, the magnetic moments are completely aligned and at their strongest magnitude of magnetism due to no thermal disturbance.
In paramagnetic materials temperature is sufficient to overcome the ordered alignments. As the temperature approaches 0 K, the 熵 decreases to zero, that is, the disorder decreases and becomes ordered. This occurs without the presence of an applied magnetic field and obeys the 热力学第三定律.
Both Curie's law and the Curie–Weiss law fail as the temperature approaches 0 K. This is because they depend on the magnetic susceptibility which only applies when the state is disordered.
硫酸钆 continues to satisfy Curie's law at 1 K. Between 0 and 1 K the law fails to hold and a sudden change in the intrinsic structure occurs at the Curie temperature.
物理 > Ising相变模型

The Ising model is mathematically based and can analyse the critical points of phase transitions in ferromagnetic order due to spins of electrons having magnitudes of ±1/2. The spins interact with their neighbouring dipole electrons in the structure and here the Ising model can predict their behaviour with each other.
This model is important for solving and understanding the concepts of phase transitions and hence solving the Curie temperature. As a result, many different dependencies that affect the Curie temperature can be analysed.
For example, the surface and bulk properties depend on the alignment and magnitude of spins and the Ising model can determine the effects of magnetism in this system.
物理 > Weiss磁畴和表面和体积居里温度

Materials structures consist of intrinsic magnetic moments which are separated into domains called Weiss domains. This can result in ferromagnetic materials having no spontaneous magnetism as domains could potentially balance each other out. The position of particles can therefore have different orientations around the surface than the main part (bulk) of the material. This property directly affects the Curie temperature as there can be a bulk Curie temperature TB and a different surface Curie temperature TS for a material.
This allows for the surface Curie temperature to be ferromagnetic above the bulk Curie temperature when the main state is disordered, i.e. Ordered and disordered states occur simultaneously.
The surface and bulk properties can be predicted by the Ising model and electron capture spectroscopy can be used to detect the electron spins and hence the magnetic moments on the surface of the material. An average total magnetism is taken from the bulk and surface temperatures to calculate the Curie temperature from the material, noting the bulk contributes more.
The angular momentum of an electron is either +ħ/2 or −ħ/2 due to it having a spin of 1/2, which gives a specific size of magnetic moment to the electron; the Bohr magneton. Electrons orbiting around the nucleus in a current loop create a magnetic field which depends on the Bohr Magneton and magnetic quantum number. Therefore, the magnetic moments are related between angular and orbital momentum and affect each other. Angular momentum contributes twice as much to magnetic moments than orbital.
For terbium which is a rare-earth metal and has a high orbital angular momentum the magnetic moment is strong enough to affect the order above its bulk temperatures. It is said to have a high anisotropy on the surface, that is it is highly directed in one orientation. It remains ferromagnetic on its surface above its Curie temperature while its bulk becomes ferrimagnetic and then at higher temperatures its surface remains ferrimagnetic above its bulk Néel Temperature before becoming completely disordered and paramagnetic with increasing temperature. The anisotropy in the bulk is different from its surface anisotropy just above these phase changes as the magnetic moments will be ordered differently or ordered in paramagnetic materials.
物理 > 更改材料的居里温度 > Composite materials

Composite materials, that is, materials composed from other materials with different properties, can change the Curie temperature. For example, a composite which has silver in it can create spaces for oxygen molecules in bonding which decreases the Curie temperature as the crystal lattice will not be as compact.
The alignment of magnetic moments in the composite material affects the Curie temperature. If the materials moments are parallel with each other the Curie temperature will increase and if perpendicular the Curie temperature will decrease as either more or less thermal energy will be needed to destroy the alignments.
Preparing composite materials through different temperatures can result in different final compositions which will have different Curie temperatures. Doping a material can also affect its Curie temperature.
The density of nanocomposite materials changes the Curie temperature. Nanocomposites are compact structures on a nano-scale. The structure is built up of high and low bulk Curie temperatures, however will only have one mean-field Curie temperature. A higher density of lower bulk temperatures results in a lower mean-field Curie temperature and a higher density of higher bulk temperature significantly increases the mean-field Curie temperature. In more than one dimension the Curie temperature begins to increase as the magnetic moments will need more thermal energy to overcome the ordered structure.
物理 > 更改材料的居里温度 > Particle size

The size of particles in a material's crystal lattice changes the Curie temperature. Due to the small size of particles (nanoparticles) the fluctuations of electron spins become more prominent, this results in the Curie temperature drastically decreasing when the size of particles decrease as the fluctuations cause disorder. The size of a particle also affects the anisotropy causing alignment to become less stable and thus lead to disorder in magnetic moments.
The extreme of this is superparamagnetism which only occurs in small ferromagnetic particles and is where fluctuations are very influential causing magnetic moments to change direction randomly and thus create disorder.
The Curie temperature of nanoparticles are also affected by the crystal lattice structure, body-centred cubic (bcc), face-centred cubic (fcc) and a hexagonal structure (hcp) all have different Curie temperatures due to magnetic moments reacting to their neighbouring electron spins. fcc and hcp have tighter structures and as a results have higher Curie temperatures than bcc as the magnetic moments have stronger effects when closer together. This is known as the coordination number which is the number of nearest neighbouring particles in a structure. This indicates a lower coordination number at the surface of a material than the bulk which leads to the surface becoming less significant when the temperature is approaching the Curie temperature. In smaller systems the coordination number for the surface is more significant and the magnetic moments have a stronger affect on the system.
Although fluctuations in particles can be minuscule, they are heavily dependent on the structure of crystal lattices as they react with their nearest neighbouring particles. Fluctuations are also affected by the exchange interaction as parallel facing magnetic moments are favoured and therefore have less disturbance and disorder, therefore a tighter structure influences a stronger magnetism and therefore a higher Curie temperature.
物理 > 更改材料的居里温度 > Pressure

Pressure changes a material's Curie temperature. Increasing pressure on the crystal lattice decreases the volume of the system. Pressure directly affects the kinetic energy in particles as movement increases causing the vibrations to disrupt the order of magnetic moments. This is similar to temperature as it also increases the kinetic energy of particles and destroys the order of magnetic moments and magnetism.
Pressure also affects the density of states (DOS). Here the DOS decreases causing the number of electrons available to the system to decrease. This leads to the number of magnetic moments decreasing as they depend on electron spins. It would be expected because of this that the Curie temperature would decrease however it increases. This is the result of the exchange interaction. The exchange interaction favours the aligned parallel magnetic moments due to electrons being unable to occupy the same space in time and as this is increased due to the volume decreasing the Curie temperature increases with pressure. The Curie temperature is made up of a combination of dependencies on kinetic energy and the DOS.
The concentration of particles also affects the Curie temperature when pressure is being applied and can result in a decrease in Curie temperature when the concentration is above a certain percent.
物理 > 更改材料的居里温度 > Orbital ordering

Orbital ordering changes the Curie temperature of a material. Orbital ordering can be controlled through applied strains. This is a function that determines the wave of a single electron or paired electrons inside the material. Having control over the probability of where the electron will be allows the Curie temperature to be altered. For example, the delocalised electrons can be moved onto the same plane by applied strains within the crystal lattice.
The Curie temperature is seen to increase greatly due to electrons being packed together in the same plane, they are forced to align due to the exchange interaction and thus increases the strength of the magnetic moments which prevents thermal disorder at lower temperatures.
铁电材料中的居里温度

In analogy to ferromagnetic and paramagnetic materials, the term Curie temperature (TC) is also applied to the temperature at which a ferroelectric material transitions to being paraelectric. Hence, TC is the temperature where ferroelectric materials lose their spontaneous polarisation as a first or second order phase change occurs. In case of a second order transition the Curie Weiss temperature T0 which defines the maximum of the dielectric constant is equal to the Curie temperature. However, the Curie temperature can be 10 K higher than T0 in case of a first order transition.
| Below TC | Above TC |
| --- | --- |
Ferroelectric: ↔ Dielectric (paraelectric)
Antiferroelectric: ↔ Dielectric (paraelectric)
Ferrielectric: ↔ Dielectric (paraelectric)
Helielectric: ↔ Dielectric (paraelectric)
铁电材料中的居里温度 > Ferroelectric and dielectric

Materials are only ferroelectric below their corresponding transition temperature T0. Ferroelectric materials are all pyroelectric and therefore have a spontaneous electric polarisation as the structures are unsymmetrical.
Ferroelectric materials' polarization is subject to hysteresis (Figure 4); that is they are dependent on their past state as well as their current state. As an electric field is applied the dipoles are forced to align and polarisation is created, when the electric field is removed polarisation remains. The hysteresis loop depends on temperature and as a result as the temperature is increased and reaches T0 the two curves become one curve as shown in the dielectric polarisation (Figure 5).
铁电材料中的居里温度 > 相对介电常数

A modified version of the Curie–Weiss law applies to the dielectric constant, also known as the relative permittivity:
应用

A heat-induced ferromagnetic-paramagnetic transition is used in magneto-optical storage media, for erasing and writing of new data. Famous examples include the Sony Minidisc format, as well as the now-obsolete CD-MO format. Curie point electro-magnets have been proposed and tested for actuation mechanisms in passive safety systems of fast breeder reactors, where control rods are dropped into the reactor core if the actuation mechanism heats up beyond the material's curie point. Other uses include temperature control in soldering irons, and stabilizing the magnetic field of tachometer generators against temperature variation.
参考资料 > 引用

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↑  Takamatsu. . Journal of Nuclear Science and Technology.
↑  TMT-9000S
↑  Pallàs-Areny & Webster 2001，第262–63頁
博物館站 (悉尼)

博物館車站入口（位於利物浦街與伊利沙伯街街角）
博物館車站（英語：）是一座位於澳洲悉尼的都會區的城市鐵路車站，以鄰近的澳洲博物館命名。該站位於凱德公園南側地底，而與該站相鄰的聖詹姆士車站（英语：）則位於該公園北側地底。
車站結構

此站位於悉尼凱德公園的地底，共設上下兩層。上層為車站大堂，而下層則設有兩個側式月台。
車站結構 > 車站大堂

大堂坐落在凱德公園地底，連接多條行人隧道前往附近街道。南面出口位於伊利沙伯街和利物浦街交界；亦另有伸延至利物浦街和卡士禮街（Castlereagh Street）交界，此出口是唐寧中心（英语：）地方法庭（英语：）最接近的出口。北西出口位於巴打士街和利物浦街交界。在隧道內展出車站建造過程的歷史照片。
車站會在大約第一班列車來前開放（即早上4時30分），及在最後一班列車開出後關門（即大約晚上12：30）。在車站關閉期間，乘客需到附近的市政廳站乘坐夜行巴士。
此站於2016年增設升降機，方便傷健人士進出。
車站結構 > 車站月台

此站一共有2個月台，在天花板上裝有拱門。月台牆壁上的車站名稱標示牌和倫敦地鐵的十分相似，不同的是這是褐紫紅色的外框和黃色的背景；而它的路軌走向和舊式巴黎地鐵車站的相似。在機場線建成之前，該站是唯一位於地底的側式月台車站。
歷史

最初博物館站是隨著鐵路伸延至聖詹姆士車站（英语：）而出現，車站在1926年開始有列車服務。
月台服務

此站只提供市環線的服務，並為機場及東山線和班克斯鎮線的終站。
1號月台
內西線 － 總站
南線 － 總站
2號月台
機場及東山線 － 往麥加弗
班克斯鎮線 － 往利物浦或禮勤
傷殘人士設施

此站不設有升降機，售票處設有聆聽輔助器。在車站開放時間內都會有職員當值。
接駁交通

乘客可在此站轉乘的士，附近亦設有多個巴士停車處。
鄰近車站

| 0 | 1 | 2 | 3 | 4 |
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| 往都會區 | 往都會區 | 路線 | 往外城 | 往外城 |
| 悉尼中央 | ← | 班克斯線 （市環線） | → | 聖詹姆斯 |
|  總站 或是 悉尼中央  |   ← | 內西線 （市環線） | → | 聖詹姆斯 |
| 悉尼中央 | ← | 機場及東山線 （市環線） | → | 聖詹姆斯 |
|  總站 或是 悉尼中央 |   ← | 南線 （市環線） | → | 聖詹姆斯 |
外部連結

↑  Template:Cite NSW HD
↑  Bureau of Transport Statistics.  (PDF). Transport NSW.   [12 July 2018]. （原始内容存档 (PDF)于2018-06-10）.
↑  . 2016-10-10. （原始内容存档于2016-10-16） （英语）.
↑  . City Rail.   [2009-04-24]. （原始内容存档于2008-07-21）.
↑   (PDF). NSW Government.   [2009-04-24]. [永久]
恶心至极的你最喜欢了

| 恶心至极的你最喜欢了 |
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假名: 
類型: 百合、青春、恋爱
漫画
作者: 西畑けい
出版社:  芳文社
連載雜誌: Manga Time Kirara
連載期間: 2022年5月號—2022年4月號（客串） 2022年5月號—2025年2月號（連載）
冊數: 全3卷
動漫主題－電子遊戲主題－ACG專題－模板說明
《恶心至极的你最喜欢了》（日語：），略称「きもすき」。是西畑けい所创作的日本漫画作品。自2022年1月号起在芳文社旗下的Manga Time Kirara杂志中客串四次后，自同年5月号至2025年2月號连载。本书在其出版的第一卷中使用了冬天，舔好朋友的勺子的标语。本作曾被提名到「2023下一部人气漫画大赏」。
剧情

就读于淳芯学院高等学校的饰磨司，喜欢上了从中学时代起就是同班同学兼好友的御影依子。司尽力隐藏着自己对依子的感情，只和依子度过每一天。但依子对司也怀有不同寻常的感情，一种扭曲而特殊的浪漫爱情。关于少女们的特殊故事开始了。