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嘉民·德·雷列斯

| 聖加彌祿·德·雷列斯  Saint Camillus de Lellis, M> I. |
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聖加彌祿·德·雷列斯，病患主保
司鐸、會祖
出生: (1550-05-25)1550年5月25日  那不勒斯王國基耶蒂省布基亞尼科
逝世: 1614年7月14日(1614歲—07—14)（64歲） 教宗國羅馬
敬礼於: 羅馬天主教
宣福: 1742年 由教宗本篤十四世 於教宗國羅馬
封圣: 1746年 由教宗本篤十四世 於教宗國羅馬
主要朝聖地: 聖瑪利亞·瑪達肋納教堂（英语：），位於意大利羅馬
瞻礼: 7月14日 7月18日（羅馬天主教聖人曆，1762年－1969年）
象徵（英语：）: 照料病人的神職人員（胸口有紅色十字架）
主保: 醫護人員和病人、醫院、護士
聖嘉民·德·雷列斯（Camillus de Lellis；1550年5月25日—1614年7月14日），舊譯作嘉彌祿。嘉布遣會會士，也是天主教修會團體靈醫會的創始人。尊稱為「病者的慈父、醫護的師表」。生於軍人世家的他原隨父於威尼斯從軍，生活放蕩。後於25歲時因決心改過而加入棄俗修道，但因身體不適應修會的嚴苛生活導致腿部壞疽而離會住院休養。因為住院時的經歷，所以嘉民決定要成立一個為病人服務的修會團體，並於1586年3月18日獲得批准而成立靈醫會。死後於1746年封聖，1930年教宗庇護十一世宣布為醫療系統主保。
生平 > 早年生涯

1550年嘉民出身自拿坡里王國基耶蒂省布基亞尼科的豪族家族，父親若望是個軍人，母親則名為卡蜜拉。出生時父母都五、六十歲了。十三歲時喪母，之後隨父在威尼斯從軍，並在十八歲時失去父親。在他的從軍生涯中他染上了賭癮，在其中曾經一度打算加入方濟會並拜訪了其擔任一間方濟院會院院長的舅舅，但被要求再考慮。之後他又回到軍伍生活中，結果因為一個沒有處理好的水泡導致重度感染，並於1571年3月7日住進了羅馬的聖雅各伯醫院，在院中他以擔任雜工的方式償還醫療費，但卻因為素行不良而被趕出醫院。離院後他又回到軍伍間，再經過四年跟著隊伍四處打仗的生活後，他因為賭博失去了所有財產而被迫當乞丐。在行乞時獲得一位叫做尼克斯楚的安東尼的人介紹而去當地的一個正在修建中的方濟會修院擔任建築工人。
生平 > 加入方濟嘉布遣會

在這段期間他在受託送東西到另一間修院時受到該院院長的開導而獲得了感召，並在不久後請求加入方濟嘉布遣會，並通過了一段的審查期後獲得允許而入會。
入會後不久他就因為之前的腳傷復發又回到了聖雅各伯醫院，在其中曾經短暫康復一年之後又再度住院療養，在這段期間他對於照料病人的迫切性產生了不少心得，因此在幾位初期的友人協助下他建立了一個以服務病人為宗旨的小團體，在他32歲那年他成為了神父，並且正式的建立了一個修會組織。
聖嘉民精神

我要照顧我們的服務對象，如同一位母親對待她生病的孩子一樣。
我期許自己對人的服務，如同我服侍耶穌所用的精神一樣。
我要把中心所有的人，當作我的主人一樣。
我要培養自己對工作，無私無我犧牲奉獻的精神。
我要把工作當作事業/志業，而不是一份職業。
我要放棄自己的私利，努力為中心的發展而努力。
我要用堅強的肩膀，面對不當的壓力。
我要愛中心所有的人，如同愛我自己一樣。
我要把快樂和希望帶到我的身邊，並讓他充滿整個中心。
我要客氣對待我的同事和家長，支持他、鼓勵他。
静生生物调查所

静生生物调查所
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得名自: 范源濂 
創辦者: 秉志、​胡先骕 
之后是: 中国科学院植物研究所、​中国科学院动物研究所 
静生生物调查所，是近代中国建立较早、最有成就的生物学研究机构之一，1928年成立于北京，是现今中国科学院动物研究所和植物研究所的前身。 以建所前去世的中国教育家、生物学早期赞助人范源廉（范静生）命名。
成立过程

1928年1月，尚志学会嘱托中华教育文化基金董事会组织创办生物调查所，并许诺出资。6月19日，中华教育文化基金董事会第四次董事会正式接收尚志学会嘱托，组建静生生物调查所，并决议委员会成员，秉志为所长。
静生生物调查所的创始人是中国著名动物学家秉志（时任南京中国科学社生物研究所所长）和植物学家胡先骕。1928年7月二人赴京开始进行筹建工作。7月18日，静生生物调查所委员会召开第一次会议，通过了委员会章程及静生生物调研所的计划及预算，人员职位，并决议静生生物调查所正式成立日期为民国十七年10月1日，所址设在北平西城石驸马大街83号范源濂故居。
成立过程 > 历任所长

秉　志（1928至1932年，北平静生生物调查所所长）
胡先骕（1932至1949年，北平静生生物调查所所长）
沿革

1931年，静生生物调查所迁入西安门内文津街3号的新楼，旧址改作通俗博物馆。1932年，秉志因工作繁忙辞去所长的职务，由胡先骕继任。
1934年，静生所与江西农业院合办庐山森林植物园（今庐山植物园的前身）。
1938年，静生所与云南省教育厅在昆明合办云南农林植物研究所（今中科院昆明植物研究所前身）。
抗日战争期间，动物部停办，所内部分人员迁至江西泰和县，后来一部份人员又迁往云南。抗战结束后静生所复员回北平，恢复了植物部。
沿革 > 后续

中国科学院于1949年11月成立后，静生生物调查所所址（北京北海西沿附近的文津街3号）曾为中国科学院初建时院部所在地。中国科学院接收了静生生物调查所及北平研究院动物学研究所的部分资料、标本和设备，1950年10月成立了中国科学院动物标本整理委员会；动物标本整理委员会1951年改名为动物标本工作委员会,1953年改为中国科学院动物研究室，1957年正式成立中国科学院动物研究所。静生生物调查所植物部和北平研究院植物研究所1950年合并为中国科学院植物分类研究所，1953年改名为中国科学院植物研究所。
研究工作

静生生物调查所初设动物、植物两部。
出版物

《北平靜生生物調查所彙報（西班牙语：）》（Bulletin of Fan Memorial Institute of Biology），英文刊，1929年5月创刊，每年1卷
長發體育館

長發體育館
長發體育館（英語：），香港室內體育館，位於香港新界青衣長發邨長發商場四樓；於1990年3月5日，​34年前​（1990-03-05）啟用。
設施

一個可提供兩個籃球場/排球場或四個羽毛球場的多用途主場，設有固定觀眾席座位132個
一個健身室
一個多用途活動室
四個壁球室
鄰近

長發邨
長安邨
青泰苑
灝景灣
青衣東北公園
参考资料

↑  .   [2023-07-22]. （原始内容存档于2023-07-22）.
|  论 编香港室內體育場館 |
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香港島:  香港公園體育館  香港壁球中心  石塘咀體育館  上環體育館  士美非路體育館  中山紀念公園體育館  港灣道體育館  駱克道體育館  伊利沙伯體育館  黃泥涌體育館  柴灣體育館  港島東體育館  渣華道體育館  鰂魚涌體育館  西灣河體育館  小西灣體育館  香港仔體育館  香港仔網球及壁球中心  鴨脷洲體育館  赤柱體育館  黃竹坑體育館  漁光道體育館  修頓體育館※ 
九龍東:  彩虹道羽毛球中心  彩虹道體育館  竹園體育館  東啟德體育館  摩士公園體育館  牛池灣體育館  蒲崗村道體育館  振華道體育館  曉光街體育館  九龍灣體育館  藍田（南）體育館  鯉魚門體育館  牛頭角道體育館  瑞和街體育館  順利邨體育館  彩榮路體育館 
九龍西:  香港體育館  界限街一號體育館  界限街二號體育館  花園街體育館  九龍公園體育館  官涌體育館  大角咀體育館  長沙灣體育館  歌和老街壁球及乒乓球中心  荔枝角公園體育館  北河街體育館  保安道體育館  深水埗體育館  石硤尾公園體育館  通州街公園壁球中心  佛光街體育館  何文田體育館  紅磡市政大廈體育館  九龍城體育館  土瓜灣體育館  麥花臣場館※ 
新界東:  香港單車館  坑口體育館  寶林體育館  將軍澳體育館  調景嶺體育館  翠林體育館  西貢壁球場  馬鞍山體育館  恒安體育館  顯徑體育館  美林體育館  車公廟體育館  沙田賽馬會公眾壁球場  圓洲角體育館  源禾路體育館  富亨體育館  富善體育館  大埔墟體育館  大埔體育館  太和體育館  大埔東昌街康體大樓  大埔體育會李福林體育館※  聯和墟體育館  龍琛路體育館  保榮路體育館  天平體育館  和興體育館 
新界西:  長發體育館  楓樹窩體育館  荔景體育館  北葵涌鄧肇堅體育館  林士德體育館  大窩口體育館  青衣體育館  荃景圍體育館  荃灣西約體育館  蕙荃體育館  楊屋道體育館  良田體育館  大興體育館  賽馬會屯門蝴蝶灣體育館  屯門游泳池壁球場  友愛體育館  鳳琴街體育館  朗屏體育館  元朗體育館  羅弼時爵士壁球場  屏山天水圍體育館  天暉路體育館  天瑞體育館  天水圍體育館  青衣西南康體大樓  荃灣體育館  兆麟體育館 
離島:  長洲體育館  梅窩體育館  坪洲體育館  海傍街體育館  東涌文東路體育館 
註：除「※」之外，其餘均由康樂及文化事務署管理
青山湖大道站

青山湖大道站位于中华人民共和国江西省南昌市青山湖区北京东路和青山湖大道交叉口，是南昌地铁1号线的地铁车站，车站于2015年12月26日和1号线一同启用。
车站结构

站厅在地下一层，站台在地下二层为岛式站台。
| 0 | 1 | 2 | 3 |
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| 地面 |  | 出入口 |  |
| 地下 一层 | 站厅层 | 安检、售票机 |  |
| 地下 二层 |  | █ 1号线 列车往双港方向 （谢家村） |  |
地下 二层: 岛式月台，左边车门将会开启
| 地下 二层 |  | █ 1号线 列车往瑶湖西方向 （高新大道） |  |
出口

| 編號 | 可到达 | 周边公交 | 照片 |
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| A | 省疾病预防控制中心、江西省第二人民医院 | 不適用 |  |
| C | 安康社区、康乐住宅区 | 不適用 |  |
| D | 南昌大学科学技术学院 | 不適用 |  |
历史

2009年6月2日《南昌市轨道交通1号线一期工程环境影响报告书（简本）》中本站名为青山湖大道站位于北京东路与青山湖大道交叉口。
2010年8月30日的1号线一期24个站点暂用名定为青山湖大道站。
2010年12月15日确定本站名称不变。
2015年12月26日随1号线一期一同启用。
德馬溫峰

| 德馬溫峰 ‎ |
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最高点
海拔: 5,609.2（18,403英尺）Template:Disputed inline
地形突起度: 4,667（15,312英尺） 按地形突起度排序的山峰列表中排名第12
母峰: 厄爾布魯士山
列表: 七大洲最高火山（英语：） 各國最高點列表 極端突出類山峰
: 35°57′20″N 52°06′36″E﻿ / ﻿35.95556°N 52.11000°E﻿ / 35.95556; 52.11000 
地理
德馬溫峰 ‎德馬溫峰在伊朗的位置 
位置:  伊朗馬贊德蘭省，阿莫勒縣
所属山脉: 厄爾布爾士山脈 - 馬贊德蘭省
地质
山脈類型: 複式火山
最近噴發: 公元前5350年±200年
攀山
首次登頂: 905 by Abu Dolaf Kazraji
最简路线: 徒步
從曼則里村（Manzarie Village）遠望德馬溫峰
德馬溫峰（Mount Damavand，波斯語：‎ [dæmɒːvænd]  ( 發音)）又稱或代馬萬德峰，是一座呈休火山狀態的複式火山，是伊朗以及中東地區的最高峰，也是亞洲高度第一的火山。德馬溫峰在波斯神話和民間傳說裡面佔重要的地位。它位於厄爾布爾士山脈的中部。這個山峰坐落在馬贊達蘭省，裏海南岸附近的阿莫勒縣內，距離德黑蘭市東北方66公里（41英里）。
德馬溫峰是世界上地形突起度排名第12的山峰，在亞洲排名第2，僅次於聖母峰（珠穆朗瑪峰），這是世界七大洲火山高峰（英语：）登山挑戰活動中的一座。
象徵與神話

德馬溫峰是波斯神話中的一座重要山脈。它是波斯詩歌和文學中代表抵抗專制和外國統治的象徵。在祆教的經書和神話中，三頭龍查哈克被拴在山內，一直栓到到世界末日。在同一傳說的較新版本中，暴君查哈克在被卡維和費雷敦（英语：）擊敗後，被拴在德馬溫峰的一個山洞中。波斯詩人菲爾多西在他的巨著《列王紀》描述此事：
‎

‎
biyâvarad Zahhâk râ čon navand

be kuh-e Damâvand krdš beband
他像馬一樣把查哈克帶往達德馬溫峰頂

並把他綁在那裡
根據《列王纪》，據說這座山擁有魔力。在伊朗傳奇人物阿拉什（波斯歷史學家及作家巴拉米（英语：）的作品）的故事裡，德馬溫峰也是在伊朗和圖蘭之間發生邊界爭端時，英雄阿拉什射出魔箭，標記出伊朗邊界的地點。伊朗近代詩人穆罕默德·塔基·巴哈爾（英语：） 的詩作《德馬溫峰》也是這座山在波斯文學中佔有重要意義的絕佳例子。
這首詩的第一節寫道：
‎

‎
Ey div-e sepid-e pâyi dar band,

Ey gonbad-e giti, ey Damāvand
啊 腳被鎖住的白色巨人，

啊 世界的穹頂，啊 德馬溫峰。
伊朗面值10,000里亞爾的紙鈔，背面所印圖像的就是德馬溫峰。
“Damavand”一詞的起源和含義尚不清楚。
地質

德馬溫峰大約在178萬年前的更新世首次爆發。在大約600,000和280,000年前曾發生過幾次噴發，最後一次噴發是在全新世之前，大約是公元前5300年。其陡峭的錐體由主要由火山灰和熔岩流形成，熔岩的主要成分是粗面岩、安山岩、和玄武岩。第四紀的熔岩直接覆蓋在侏羅紀沉積物上。火山頂部是一個帶有硫黃沉積物的小火山口。也有火山噴氣孔、溫泉、和洞石的沉積。德馬溫峰可被列為休火山，因為在山頂火山口附近有噴發出硫磺的噴氣孔，已知的是在2007年7月6日曾活躍過。
溫泉

帶有礦物質的溫泉主要位於火山的兩側，以及山腳，證明在地表附近有火山熱。雖然並無火山噴發的歷史記錄，但位於火山山腳以及兩側的溫泉，加上山頂附近的噴氣孔和噴硫磺氣孔，都顯示火山下方仍有炙熱的，或者正在冷卻中的岩漿。
溫泉中最重要的是在拉里讓村的拉里讓溫泉（英语：）（位於拉比山谷拉里讓地區）。溫泉的水可用於治療慢性傷口和皮膚疾病。在溫泉附近，有公共浴場，備有小池，供公眾使用。
通往山頂路線

在山峰以南有個名為Polour的村莊，設有新的伊朗山嶽協會營地，是提供給登山者休息住宿的主要地點。
目前至少有16條已知的路線可通往封頂，路線的難度各不相同。其中一些很危險，需要攀岩。最受歡迎的路線是南部路線，建有階梯，並有一個位於Bargah Sevom Camp / Shelter 的中途營地，海拔4,220公尺（13,850英尺）。最長的路線在東北方，從山腳名叫Nāndal的村莊出發，並在位於Takht-e Fereydoun（海拔4,300公尺（14,100英尺）一棟有兩層樓的營地住宿一晚，總共需要兩天才能到達峰頂。
西部路線以其日落美景而聞名。這條路線上的Sīmorgh營地位於海拔4,100公尺（13,500英尺），是一座新建的兩層樓營地。那兒有一個結冰的瀑布，或叫冰河瀑布（英语：） （波斯語名稱為 Ābshār Yakhī）高度約12公尺（39英尺），海拔5100公尺（16700英尺）。
野生動物 > 魚

德馬溫峰上以及山坡的河流以產出褐鱒（Salmo trutta）而聞名。
野生動物 > 哺乳動物

亞美尼亞野山羊（英语：）（Ovis Orientalis）和野山羊（Capra aegagrus）生活在德馬溫峰山區。波斯豹（Panthera pardus saxicolor）和敘利亞棕熊（英语：）（Ursus arctos syriacus）也住在同一地區。一些較小的哺乳動物有雪田鼠（英语：）（Chionomys nivalis），麗倉鼠（英语：）（Calomyscus bailwardi）和阿富汗鼠兔（英语：）（Ochoton rufescens）。
野生動物 > 鳥類

里海角雞（Tetraogallus caspius）長相可愛，但非常怕人，生活在高海拔地區。金鵰（Aquila chrysaetos）在這裡繁殖。西域兀鷲（Gyps fulvus）很常見。 石雞（Alectoris chukar）在石頭和灌木叢之間築巢，數目眾多。金額絲雀（Serinus pusillus）、赤胸朱頂雀（Carduelis cannabina）、雪雀（Montifringilla nivalis）、石雀（Petronia petronia）、灰眉岩鵐（Emberiza cia）、和角百靈（Eremophila alpestris）屬於當地品種，它們在冬天會移到較低的山坡上。在春季，麥鶲（Oenanthe oenanthe）、白背磯鶇（Monticola saxatilis）、和夜鶯（Luscinia megarhynchos）從非洲飛來此地繁殖。灰頸鵐（Emberiza buchanani）、黑頭鵐（Emberiza melanocephala）、和普通朱雀（Carpodacus erythrinus）則由印度飛來。
野生動物 > 爬蟲類和兩棲動物

湖側褶蛙（Rana ridibunda）生活在拉爾河（英语：）的河畔。草原蝰（Vipera ursinii）、地中海蝰（Macrovipera lebetina）、拉爾山蝰（Vipera latifii）、和高加索蜥蜴（Laudakia caucasia）都是山區的爬蟲類動物。
野生動物 > 植物

當地植物種類不少，請參考英文版所述。
相片集錦

2020年8月，德馬溫峰峰頂
2018年8月16日，德馬溫峰的硫磺氣
2018年8月15日，達馬峰南面，登山營區，第三區（海拔4250公尺）
從德黑蘭妥恰（英语：）峰遠望達馬峰西面
德馬溫峰南面
德馬溫峰全景
德馬溫峰峰頂的硫磺結晶
一張1938年面值10,000里亞爾伊朗紙鈔，背面顯示的德馬峰
參見

伊朗山脈清單（英语：）
伊朗火山清單（英语：）
火山列表
世界七大洲火山高峰（英语：）
西亞地形突起度超過1500公尺山峰列表（英语：）
世界地形突起度排名列表（英语：）
附註

↑  The Kunlun Volcanic Group in Tibet is higher than Damāvand, but are not considered to be volcanic mountains.
參考文獻

↑  Geography of Iran 的存檔，存档日期2015-01-17.
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1 2  Template:Cite pb
↑  Pona, Georgia - Key col for Damavand （页面存档备份，存于） peakbagger.com. Retrieved 29 January 2016
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↑  Microsoft Encarta World Atlas, 2001, Microsoft Corporation
↑  Central Bank of Iran （页面存档备份，存于）. Banknotes & Coins: 10000 Rials （页面存档备份，存于）. – Retrieved on 24 March 2009.
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↑  Wallis, Dr; Wallis, Mrs.  (PDF). agscentralsussex.plus.com (The Alpine Garden Society).   [7 June 2016]. （原始内容存档 (PDF)于2021-01-23）.
外部連結

德馬溫峰旅游 （页面存档备份，存于）
维基共享资源中相關的多媒體資源：德馬溫峰（分類）
U.S. Geological Survey （页面存档备份，存于）
CIA: The World Factbook （页面存档备份，存于）
BERNARD HOURCADE, AḤMAD TAFAŻŻOLĪ, "Damāvand", Encyclopaedia Iranica. （页面存档备份，存于）
|  论 编亞洲最高點（英语：） |
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聯合國會員國:  阿富汗  亞美尼亞  亞塞拜然  巴林（英语：）  孟加拉國  不丹  汶萊  柬埔寨  中華人民共和國  賽普勒斯  東帝汶  埃及  格魯吉亞  印度  印度尼西亞  伊朗  伊拉克  以色列  日本  約旦（英语：）    朝鮮民主主義人民共和國  大韓民國  科威特（英语：）    寮國  黎巴嫩（英语：）  馬來西亞  馬爾地夫（英语：）  蒙古國  緬甸  尼泊爾  阿曼  巴基斯坦  菲律賓  卡塔爾（英语：）  俄羅斯  沙烏地阿拉伯（英语：）  新加坡  斯里蘭卡（英语：）  敘利亞    泰國  土耳其  （英语：）  阿拉伯聯合大公國（英语：）    越南  葉門 
未受國際普遍承認國家:  阿布哈茲（英语：）  阿爾察赫（英语：）  北賽普勒斯  巴勒斯坦（英语：）  南奧塞梯  中華民國 
属地和其他特殊政區:  英屬印度洋領地  聖誕島（英语：）  科科斯（基林）群島  香港  澳門 
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国际:  VIAF 
各地:  德国 
地理:  全球火山计划  Pleiades 
靠近德馬溫峰峰頂5550公尺處火山噴氣口。
2014年5月，德馬溫峰靠近峰頂火山噴氣口。
德馬溫峰和哈拉茲河（英语：）都坐落在德黑蘭東北方。
德馬溫峰火山口，2009年8月
伊朗馬贊德蘭省地圖，德馬溫峰在地圖南方
中部厄爾布爾士山脈圖（請參考英文版說明）
不确定性原理

維爾納·海森堡
在量子力學裏，不確定性原理（uncertainty principle，又譯測不準原理）表明，粒子的位置與動量不可同時被確定，位置的不確定性越小，則動量的不確定性越大，反之亦然。對於不同的案例，不確定性的內涵也不一樣，它可以是觀察者對於某種數量的信息的缺乏程度，也可以是對於某種數量的測量誤差大小，或者是一個系綜的類似製備的系統所具有的統計學擴散數值。
維爾納·海森堡於1925年發表論文《論量子理論運動學與力學的物理內涵》(On the quantum-theoretical reinterpretation of kinematical and mechanical relationships)給出這原理的原本啟發式論述，希望能夠成功地定性分析與表述簡單量子實驗的物理性質。這原理又稱為「海森堡不确定性原理」。同年稍後，厄爾·肯納德（英语：）嚴格地數學表述出位置與動量的不確定性關係式。兩年後，霍華德·羅伯森（英语：）又將肯納德的關係式加以推廣。
类似的不确定性關係式也存在于能量和时间、角动量和角度等物理量之间。由於不確定性原理是量子力學的基要理論，很多一般實驗都時常會涉及到關於它的一些問題。有些實驗會特別檢驗這原理或類似的原理。例如，檢驗發生於超導系統或量子光學系統的「數字－相位不確定性原理」。對於不確定性原理的相關研究可以用來發展引力波干涉儀所需要的低噪聲科技。
歷史

1925年6月，海森堡在論文《運動與機械關係的量子理論重新詮釋》（Quantum-Theoretical Re-interpretation of Kinematic and Mechanical Relations）裏表述出矩陣力學。從此舊量子論漸趨式微，現代量子力學的時代正式開啟。矩陣力學大膽地假設，經典的運動概念不適用於量子層級，束縛在原子內部的電子並不具有明確定義的軌道，而是運動於模糊不清，無法觀察到的軌道，其對於時間的傅立葉變換只涉及到因量子躍遷而產生的可以被觀察到的電磁輻射的離散頻率。
海森堡在論文裏提出，只有在實驗裏能夠觀察到的物理量才具有物理意義，才可以用理論描述其物理行為，其它都是無稽之談。因此，他刻意避開任何涉及粒子運動軌道的詳細計算，例如，粒子隨著時間而改變的確切運動位置，因為，這運動軌道是無法直接觀察到的，替代地，他專注於研究電子躍遷時，所發射出的電磁輻射的離散頻率和強度。他計算出代表位置與動量的無限矩陣。這些矩陣能夠正確地預測電子躍遷所發射出光波的強度。
同年6月，在閱讀了海森堡的論文之後，馬克斯·玻恩發現，海森堡的數學運算原來就是他在學生時代學到的矩陣微積分。另外，在分別表示位置與動量的兩個無限矩陣之間存在著一種很特別的關係──正則對易關係，以方程式表示為：
但是，他們並不了解這重要結果的意義，他們無法給予合理的詮釋。
1926年，海森堡任聘為哥本哈根大學尼爾斯·波耳研究所的講師，協助尼爾斯·波耳做研究。隔年，他發表了論文《論量子理論運動學與力學的物理內涵》（On the physical content of quantum theoretical kinematics and mechanics）。在這篇論文裏，他嚴格要求遵守實證主義：只有在可以設定的實驗環境下對於粒子的某種數量做測量，則這數量才具有物理意義，否則這數量不具有任何物理意義。他接著解釋，任何實驗測量都會遭遇誤差，因此，這數量的物理意義也只能被確定至某種程度。例如，假設使用顯微鏡來測量粒子的位置，對於粒子的位置的測量會不可避免地攪擾了粒子的動量，造成動量的不確定性。海森堡緊跟著給出他的不確定性原理：越精確地知道位置，則越不精確地知道動量，反之亦然。不確定性原理能夠直接地詮釋位置與動量的正則對易關係：假若測量位置不會攪擾動量，測量動量不會攪擾位置，則測量位置與動量不需要顧慮到先後關係，位置與動量的正則對易關係會變為 [x,\,p]=xp-px=0。
在這篇論文裏， 海森堡寫出公式
這公式給出了任何位置測量所造成的最小無法避免的動量不確定值，但是他沒有給予 \Delta x和 \Delta p確切的定義。在海森堡的芝加哥講義裏，他又進一步改善了這關係式：
1927年，厄爾·肯納德（英语：）首先證明了現代不等式：
其中， \Delta x是位置標準差， \Delta p是動量標準差， \hbar 是約化普朗克常數。
海森堡只給出關於高斯波包案例的不等式。
1929年，霍華德·羅伯森（英语：）推導出基於對易關係的不確定關係式。
三種表述

不確定性原理主要有三種不可行表述：
順序測量不確定性原理：不可能在測量位置時完全不攪擾動量，反之亦然。
聯合測量不確定性原理：不可能對於位置與動量做聯合測量（英语：），即同步地測量位置與動量，只能做近似聯合測量。
製備不確定性原理：不可能製備出量子態具有明確位置與明確動量的量子系統。
很多學者主張，追根究柢，這三種表述等價，可以從其中任意一種表述推導出另一種表述，然而，在這方面的論述，並不很明確。
三種表述 > 順序測量不確定性原理

順序測量不確定性原理表明，對於粒子位置的測量不可避免地攪擾了粒子的動量（這結論可以從海森堡顯微鏡實驗獲得），以方程式表示，
其中， \Delta x_{measure}是測量位置所出現的誤差， \Delta p_{perturb}是動量被測量位置的動作所攪擾才出現的誤差。
反之亦然，對於粒子動量的測量不可避免地攪擾了粒子的位置（這結論可以從多普勒速率表實驗（英语：）獲得），以方程式表示，
其中， \Delta p_{measure}是測量動量所出現的誤差， \Delta x_{perturb}是位置被測量動量的動作所攪擾才出現的誤差。
順序測量不確定性原理時常會被曲解，有些人認為，由於測量儀器有技術瑕疵，才會得到與不確定性原理相符合的結果，假若能夠使用更精良的儀器，應該可以獲得違背不確定性原理的結果。但這想法並不正確，當初海森堡表述不確定性原理時，他設計的海森堡顯微鏡實驗是一種思想實驗，其所使用的是假想最精良的儀器，在假想最理想的環境裏工作，因此，對於在微觀世界裏的測量動作，由不確定性原理所規定的基於普朗克常數的限制是無法突破的。
任何科學理論都必須通過嚴格實驗驗證，否則只能視為偽科學。海森堡並沒有對於不確定性原理給出任何實驗驗證。由於嚴格實驗驗證需要非常精良的儀器，直到近期，才有實驗達成測試不確定性原理的目標。
三種表述 > 順序測量不確定性原理 > 海森堡顯微鏡實驗

海森堡主張，只有在可以設定的實驗環境下對於粒子的位置做測量，則位置才具有物理意義，否則位置不具有任何物理意義。為了展示怎樣測量位置以及會產生甚麼樣的後續狀況，海森堡設計出伽瑪射線顯微鏡思想實驗。在這實驗裏，一束光線被照射於一個電子，然後用顯微鏡的透鏡來蒐集被電子散射的光線，從而獲得電子的位置數據。光線的波長越短，可以越準確地測量電子位置，但是，光線的動量也會變大，而且會因為被散射而傳輸動量給電子，其數量無法被確定。波長越長的光線，動量越小，電子的動量不會因為散射而大大地改變。可是，電子的位置也只能大約地被測知。根據經典光學理論，透鏡的分辨本領（英语：）為
其中， \Delta x是電子位置的不確定性， \lambda 是光線的波長， \theta 是孔徑角。
假設光線被散射進入顯微鏡的透鏡，則它的軌跡與透鏡的光軸兩者之間的夾角角弧必小於 \theta ，它的動量大約與原本動量 p相同 ，垂直於光軸的動量分量必小於 p\sin(\theta )，由於不知道軌跡與光軸的夾角角弧，因此無法計算出 \Delta p_{x}的確切數值。按照動量守恆定律，光線所失去的動量是電子所增添的動量，所以電子動量因被光線散射而產生的不確定性 \Delta p_{x}約為
綜合上述兩個方程式，可得到與孔徑角無關的公式
這公式是從兩個經典理論求得，完全沒有用到任何量子理論。在經典力學裡，若要減小乘積 \Delta x\Delta p_{x}，有兩種方法，一是使用波長越短的光線越好，這意味著使用伽瑪射線，二是減低輻照度，因為電磁輻射的動量與輻照度成正比。若能促使波長越短，輻照度越低，則乘積 \Delta x\Delta p_{x}就會變得越小，沒有任何基礎限制對於不確定性乘積給出約束。然而，在量子力學裡，當輻照度降低到某種程度時，必須要將光的顆粒性納入考量，必須思考一個光子與一個電子相遇時所發生的康普頓散射，根據德布羅意假說，
將這公式帶入乘積 \Delta x\Delta p_{x}的公式，可以得到海森堡的不確定性關係式
在這實驗裏，被測量的物理量是位置， \Delta x是測量誤差 \Delta x_{measure}，而被攪擾的物理量是動量， \Delta p_{x}是攪擾誤差 \Delta p_{perturb}，因此，
在古典力學裏，在測量物體時，攪擾可以被消減得越小越好，但在量子力學裏，對於這攪擾存在著一個基礎限制，並且，這攪擾無法被控制、無法被預測、無法被修正。海森堡顯微鏡實驗創新地給出這限制。
至此，海森堡的論述仍舊不完整，他尚未解釋怎樣獲知粒子的動量。假若能測量到粒子的動量，才能給予粒子的動量實際意義，否則，粒子的動量不具意義，「粒子的動量被攪擾」這句話也不具意義。更多內容，請查閱條目海森堡顯微鏡實驗。
三種表述 > 順序測量不確定性原理 > 單狹縫衍射

粒子的波粒二象性的概念可以用來解釋位置不確定性和動量不確定性的關係。自由粒子的波函數為平面波。假設，這平面波入射於刻有一條狹縫的不透明擋板，平面波會從狹縫衍射出去，在檔牆後面的偵測屏，顯示出干涉圖樣。根據單狹縫衍射公式，從中央極大值位置（最大波強度之點）到第一個零點（零波強度之點）的夾角 \theta 為
其中， \lambda 是平面波的波長， w是狹縫寬度。
給定平面波的波長，狹縫越窄，衍射現象越寬闊， \theta 越大；狹縫越寬，衍射現象越窄縮， \theta 越小。
當粒子穿過狹縫之前，在粒子前進的方向（x方向）的動量為 p，在y方向的動量 p_{y}是零。穿過狹縫時，粒子的動量遭遇攪擾。 p_{y}的不確定性 \Delta p_{y}大約是
當粒子穿過狹縫時，粒子的位置不確定性 \Delta y是狹縫寬度： \Delta y\approx w。
所以，位置不確定性與動量不確定性的乘積大約為
從德布羅意假說，
所以，位置不確定性與動量不確定性遵守近似式
在這實驗裏，被測量的物理量是位置， \Delta y是測量誤差 \Delta y_{measure}，而被攪擾的物理量是動量， \Delta p_{y}是攪擾誤差 \Delta p_{perturb}，因此，
三種表述 > 聯合測量不確定性原理

聯合不確定性原理表明，不可能對於位置與動量做聯合測量（英语：），即同步地測量位置與動量，只能做出近似聯合測量，其誤差遵守不等式
其中， \Delta {x}與 \Delta {p}分別為位置與動量的測量誤差。
假設一個量子系統的兩個可觀察量A、B是另外一個可觀察量C的函數，即A=f(C)與B=g(C)，則稱可觀察量A、B可以被「聯合測量」（又稱為同步測量）。假若兩種可觀察量的對易算符不等於0，即它們不相互對易，則稱它們為「不相容可觀察量」。聯合測量兩個不相容可觀察量是不可行的。
在經典力學裡，可以同步測量宏觀物體的位置與動量，但是，量子力學的標準形式論不准許聯合測量粒子的位置與動量，這是因為標準形式論的可觀察量不具備這種功能。近期，物理學者將標準形式論加以延伸，提出正值算符測度（英语：）的理論，正值算符測度可以用來表述聯合測量。但是，在這裡每一種測量都必須是模糊測量（英语：），換句話說，聯合準確測量（同步準確測量）粒子的位置與動量是不可行的，因為粒子的位置與動量是不相容可觀察量。
三種表述 > 製備不確定性原理

製備不確定性原理指出，不可能製備出量子態具有任意明確位置與任意明確動量的量子系統，換句話說，所有製備出的量子系統，其量子態的位置與動量必須遵守不等式
其中， \sigma _{x}與 \sigma _{p}分別為位置與動量的標準差， \hbar 是約化普朗克常数。
從製備量子系統的角度來看，設想一個量子系統被複製成很多份，每一份系統都是用同樣方法製備而成，那麼，它們都具有同樣的量子態，總稱它們為一個系綜，因此，量子態代表一個系綜的同樣方法製備出來的量子系統。現在對每一份系統測量任意可觀察量A，一般而言，這些測量會得到不同的結果，它們形成了一種概率分布。從量子態計算出來的可觀察量A的理論概率分布，在複製數量趨於無窮大的極限，會與測量實驗所獲得可觀察量A概率分布完全一致。
量子系統的物理行為可以用波函數來描述，波函數的絕對值平方是量子系統的概率分布。概率分布的寬度或擴展可以用標準差或某種測度來量度。波函數也可以用來計算出位置或動量的概率分布，從而獲得以位置與動量的標準差來表達的不確定性關係式。這關係式表達出符合量子力學對於製備量子系統所設定的限制，是製備不確定性原理的表達式。由同樣方法製備而成的多個量子系統，它們會具有的某些類似的性質，但也會具有某些不同的性質，它們所具有的性質不可能每一種都相同。"
平面波
波包
德布羅意波的1維傳播，複值波幅的實部以藍色表示、虛部以綠色表示。在某位置找到粒子的機率（以顏色的不透明度表示）呈波形狀延展
在波動力學裏，波函數描述粒子的量子行為。在任意位置，波函數的絕對值平方是粒子處於那位置的機率；機率越高，則粒子越常處於那位置。動量則與波函數的波數有關。
根據德布羅意假說，物質具有波動性質，會展示出像物質波一般的物理性質，因此，粒子的位置可以用波函數 \Psi (x,t)來描述。假設這波函數的空間部分 \psi (x)是單色平面波，以方程式表示
其中， k_{0}是波數， p_{0}是動量。
玻恩定則表明，波函數可以用來計算機率，在位置 a與 b之間找到粒子的機率 P為
對於單色平面波案例， |\psi (x)|^{2}是均勻分佈，這粒子的位置極端不確定，因為，它在 a與 b之間任意位置的機率都一樣。
如右圖所示，思考一個由很多正弦波疊加形成的波函數：
其中， A_{n}是 p_{n}模的振幅。
取連續性極限，波函數是所有可能模的積分：
其中， \phi (p)是模的振幅，稱為動量空間的波函數。
以數學術語表達， \psi (x)的傅立葉變換是 \phi (p)，位置 x與動量 p是共軛物理量。將這些平面波疊加在一起的副作用是動量的不確定性變大， \psi (x)是很多不同動量的平面波組成的混合波。標準差 \sigma 定量地描述位置與動量的不確定性。粒子位置的機率密度函數 |\psi (x)|^{2}可以用來計算標準差。使用更多平面波，可以減低位置的不確定性，即減低 \sigma _{x}，但也因此增加動量的不確定性，即增加 \sigma _{p}。這就是不確定性原理。
根據肯納德不等式：
三種表述 > 製備不確定性原理 > 導引

在希爾伯特空間內，任意兩個態向量 |\alpha \rangle 和 |\beta \rangle ，必定滿足施瓦茨不等式：
假設算符 {\hat {A}}、 {\hat {B}}為對應於可觀察量 A、 B的厄米算符：
那麼，按照施瓦茨不等式，
注意到任意複數的絕對值平方必定大於或等於其虛數部分的絕對值平方：
其中， {\mathfrak {im}}表示取右邊項目的虛數。
複數的虛數部分等於這複數與其共軛複數的差額除以 2i：
從上述這三條公式，可以得到不等式
執行以下替換：
那麼，
定義標準差 \sigma _{X}為
標準差就是不確定性。廣義不確定性原理的關係式為
三種表述 > 製備不確定性原理 > 導引 > 位置與動量的不確定性關係式

位置、動量等等可觀察量是由自伴算符來代表。當兩個算符 {\hat {A}}和 {\hat {B}}作用於一個函數 \psi (x)時，它們不一定會對易。例如，設定 {\hat {B}}為乘以 x，設定 {\hat {A}}為對於 x的導數。那麼，
使用算符語言，可以表達為
這例子很重要。因為，它很像量子力學的正則對易關係。特別地，位置 x和動量 p的正則對易關係是
將這正則對易關係代入廣義不確定性原理的關係式，則可得到位置與動量的不確定性關係式
三種表述 > 製備不確定性原理 > 定域性波包

一個定域性的波包必定沒有很明確的波數。假設一個波包的尺寸大約為 L ．那麼，通過點數波包的週期數 N，可以知道其波數 k：
假若，點數 N的不確定性為 \Delta N=1，那麼，波數的不確定性是
根據德布羅意假說， P=\hbar k。因此，動量的不確定性是
由於粒子位置的不確定性是 \Delta X\approx L/2，所以，這兩個不相容可觀察量的不確定性為
三種表述 > 製備不確定性原理 > 高斯波包

高斯波函數的動量與位置不確定性關係式的計算，是一個很有啟發性的練習。設定一個粒子的波函數 \psi (x)是高斯函數：
由於對稱性，這粒子的位置期望值 \langle x\rangle 等於零。經過查閱積分手冊，位置標準差 \sigma _{x}是
接下來，傅立葉變換高斯函數 \psi (x)至波數空間的波函數 \phi (k)：
為了要使得最右邊的積分跟波數 k無關，做連續變數替換， x\rightarrow x-ik/A。那麼，
由於這複平面的積分路徑的改變並沒有經過任何奇異點，得到的積分跟 k無關。查閱積分手冊，可以得到波數空間的波函數
由於對稱性，波數期望值 \langle k\rangle 等於零。經過查閱積分手冊，波數標準差 \sigma _{k}是
根據德布羅意假說， p=\hbar k。所以，
因此，可以得到位置和動量的不確定性關係式：
特別注意，由於波函數是高斯函數，這關係式很緊密，是個等號關係式。
羅伯森-薛丁格關係式

假設量子態 \psi 的任意兩個可觀察量分別標記為 A和 B，對應的測量標準差分別為 \sigma _{A}和 \sigma _{B}，那麼「羅伯森-薛丁格關係式」表示為
其中， \{{A},\,{B}\}={A}{B}+{B}{A}是 {A}和 {B}的反對易算符。
由於羅伯森-薛丁格關係式對於一般厄米算符都成立，這關係式可以給出任意兩種可觀察量的不確定關係式。以下為一些在文獻裏常見的關係式：
對於位置與動量，從正則對易關係 [{x},{p}]=i\hbar ，可以推導出肯納德不等式：
總角動量 \mathbf {J} 的任意兩個直角分量的不確定性關係式為
根據金茲堡-朗道方程，在超導體內的電子數量 N和相位 \phi 的不確定性關係式為
羅伯森-薛丁格關係式 > 能量-時間不確定性原理

除了位置-動量不確定性關係式以外，最重要的應屬能量與時間之間的不確定性關係式無疑。能量-時間不確定性關係式並不是羅伯森-薛定諤關係式的明顯後果。但是，在狹義相對論裏，四維動量是由能量與動量組成，而四維坐標是由時間與位置組成，因此，很多早期的量子力學先驅認為能量-時間不確定性關係式成立：
可是，他們並不清楚 \Delta t的含意到底是什麼？在量子力學裏，時間扮演了三種不同角色：
時間是描述系統演化的參數，稱為「外在時間」，它是含時薛定諤方程式的參數，可以用實驗室計時器來量度。
對於隨時間而演化的物理系統，時間可以用動態變量來定義或量度，稱為「內秉時間」。例如，單擺的週期性震盪，自由粒子的直線運動。
時間是一種可觀察量。在做衰變實驗時，衰變後粒子抵達偵測器的時刻，或衰變後粒子的飛行時間是很重要的數據，可以用來找到衰變事件的時間分佈。在這裏，時間可以視為可觀察量，稱為「可觀察時間」。
列夫·朗道曾經開玩笑說：「違反能量-時間不確定性很容易，我只需很精確地測量能量，然後緊盯著我的手錶就行了！」 儘管如此，愛因斯坦和波爾很明白這關係式的啟發性意義：一個只能暫時存在的量子態，不能擁有明確的能量；為了要擁有明確的能量，必須很準確地測量量子態的頻率，這連帶地要求量子態持續很多週期。
例如，在光譜學裏，激發態（）的壽命是有限的。根據能量-時間不確定性原理，激發態沒有明確的能量。每次衰變所釋放的能量都會稍微不同。發射出的光子的平均能量是量子態的理論能量，可是，能量分佈的峰寬是有限值，稱為自然線寬（）。衰變快的量子態線寬比較寬闊；而衰變慢的量子態線寬比較狹窄。
衰變快的量子態的線寬大，不確定性大。為了要得到清晰的能量，實驗者甚至會使用微波空腔（）來減緩衰變率。這線寬效應，使得對於測量衰變快粒子靜止質量的工作，也變得很困難。粒子衰變越快，它的質量的測量越不確定。
關於能量與時間的不確定性原理時常會被錯誤地表述：假若，測量一個量子系統的能量至不確定性至多為 \Delta E，那麼，需要的測量時間間隔為 \Delta t>h/\Delta E。 這表述與蘭道的評論所提到的表述類似。亞基爾·阿哈羅諾夫和戴維·玻姆指出這表述不成立。 時間間隔 \Delta t是系統維持大致不變、不受到擾動的時間間隔；而不是實驗儀器開啟關閉的測量時間間隔。
另外還有一種常見的錯誤概念，即能量-時間不確定性原理允許物理系統暫時違背能量守恆，物理系統可以從宇宙中暫時借用能量，只要能在短時間內全數還回就行。雖然這符合相對論性量子力學的精髓，但這是基於錯誤公理──在所有時間宇宙能量是完全已知參數。更正確地說，假若事件發生的時間間隔很短，則這事件的能量不確定性很大。因此，假設量子場論的計算涉及到暫時電子正子偶，這並不表示能量守恆被違背，而是量子系統的能量的不確定性並不能狹窄限制其物理行為。這樣，所有可能物理行為與相關影響都必須納入量子計算，包括那些具有能量比能量分佈平均值大很多或小很多的物理行為。真實系統的能量與無擾動系統的能量不同，不應混淆在一起。
1945年，雷歐尼·曼德斯坦（）和伊戈爾·塔姆共同給出能量-時間不確定性原理的一種表述。假設某量子系統的含時量子態為 |\psi \rangle ，可觀察量為 B。設定 \Delta t\ {\stackrel {def}{=}}\ {\cfrac {\Delta B}{\left|{\frac {\mathrm {d} }{\mathrm {d} t}}\langle B\rangle \right|}}，則能量-時間不確定性關係式為
其中， \Delta E是 |\psi \rangle 的能量標準差，而 \Delta t是期望值 \langle B\rangle 減少或增加一個標準差 \Delta B所需的時間間隔，即期望值 \langle B\rangle 明顯改變所需的時間間隔。
羅伯森-薛丁格關係式 > 導引

根據埃倫費斯特定理，
其中， t是時間， H是哈密頓量。
一般而言，算符不顯性地含時間。所以，稍加編排，取絶對值，可以得到
不確定性原理闡明，對於任意兩個可觀察量 H和 B，
所以，
對於量子態 |\psi \rangle ，哈密頓算符與能量 E的關係是
設定 \Delta t={\frac {\Delta B}{\left|{\frac {\mathrm {d} }{\mathrm {d} t}}\langle B\rangle \right|}}。那麼，能量-時間不確定性關係式成立：
在這裏，微分元素 dt指的是外在時間，而時間間隔 \Delta t指的是內秉時間，它與可觀察量 B有關，並且與系統的量子態有關。
熵不確定性原理

對於表達概率分布的不確定性或擴展，最常使用的測度當屬標準差無疑。標準差的優點是容易做數學運算，但是，對於有些概率分布，例如柯西分布，標準差會發散，因此，標準差不適用於柯西分佈。除了標準差以外，還有很多種測度可以用來表達概率分布的不確定性或擴展，以下列出幾種具有這種功能的較常用的測度。
平均偏差（英语：）： {\mathfrak {D}}=\langle |x-\langle x\rangle |\rangle ；其中， \langle \dots \rangle 的意思是取期望值。
主體寬度（英语：）： W_{\alpha }=inf\{\mathbb {I} :\int _{\mathbb {I} }|\psi (x)|^{2}\mathrm {d} x\geq \alpha \}；其中， \alpha 是量子態為 \psi (x)的粒子處於區域 \mathbb {I} 的概率， inf是在所有候選區域 \mathbb {I} 之中找取最短距離的區域。
香農熵： H=-\int p(x)\ln(p(x))\mathrm {d} x；其中， p(x)是概率分布。
應用於量子力學，量子態 \psi (x)的位置與動量的香農熵分別定義為
其中， {\tilde {\psi }}(p)是 \psi (x)的傅立葉變換，是動量空間的量子態。
位置與動量的夏農熵總和的下限為
從逆對數索博列夫不等式，可以得到夏農熵與標準差的關係為
因此，可以得到比製備不確定性關係式更為嚴格的熵不確定性關係式：
批評與反應

条目：玻爾－愛因斯坦論戰
決定論與實在論的追隨者酷嗜將哥本哈根詮釋與海森堡不確定理論視為可供批評的雙重標靶。根據哥本哈根詮釋，量子態描述的並不是基礎實在，而是實驗計算求得的結果。沒有任何量子理論可以得知系統狀態的基礎本質，量子理論只能預測做實驗觀察的結果。
愛因斯坦認為，不確定性原理顯示出波函數並沒有給出一個粒子的量子行為的完全描述；波函數只預測了一個粒子系綜的機率性量子行為。波耳則主張，波函數已經給出了關於一個粒子量子行為的描述，從波函數求得的機率分佈是基礎的，一個粒子只能擁有明確的位置或動量，不能同時擁有兩者。這是不確定性原理的真諦，如同俗語魚與熊掌不可兼得，一個粒子不能同時擁有明確的位置與明確的動量。兩位物理大師的辯論，對於不確定性原理以及其所涉及的種種物理問題，延續了很多年。21世紀最初十年裏獲得的一些實驗結果對於不確定原理的適用範圍持嚴格懷疑態度。
批評與反應 > 愛因斯坦狹縫

左邊為愛因斯坦狹縫問題的固定擋板與狹縫實驗裝置。右邊為波耳設計出一個改良的實驗裝置，他將固定擋板更換為一個可上下移動的擋板。
愛因斯坦提出了一個思想實驗來挑戰不確定性原理，稱為「愛因斯坦狹縫問題」。愛因斯坦認為這個思想實驗能夠同時量度出粒子明確的位置與動量：
為了要更明顯地表現愛因斯坦的點子，波耳設計出一個改良的實驗裝置。波耳回應，擋板也是量子系統的一部分。假若要測量反衝作用的動量至準確度低於 \Delta p，則必須知道，在粒子通過前後，擋板的動量至準確度低於 \Delta p。這前提引出了擋板位置的不確定性 \Delta x\approx \hbar /\Delta p。這不確定性會連帶轉移成為狹縫位置的不確定性和粒子位置的不確定性，因此必須遵守不確定性原理。
批評與反應 > 愛因斯坦光盒

1930年，在第六次索爾維會議，愛因斯坦發表了一個思想實驗，來挑戰能量-時間不確定性原理， \Delta E\Delta t\geq \hbar /2。這個實驗與愛因斯坦狹縫實驗類似，只是在這裏，粒子穿過的狹縫是時間：
經過整晚思考愛因斯坦的巧妙論述，玻爾終於找到了這論述的破綻。玻爾於1948年正式發表了他的反駁， 他指出，為了保證實驗的正確運作，必須用彈簧將盒子懸吊起來，在盒子的另一邊固定一個指針。盒子的支撐架固定了一根直尺。指針所指在直尺的數目，可以用來紀錄盒子的位置。根據位置-動量不確定性原理，測量盒子位置的不確定性 \Delta q與測量盒子動量的不確定性 \Delta p，兩者之間的關係式為：
從牛頓運動定律可以推論，質量的不確定性 \Delta m會造成動量的不確定性 \Delta p，所以動量的不確定性 \Delta p下限為
其中， T是測量質量所需的時間間隔（不是快門開啟的時間間隔）， g是萬有引力常數。
按照廣義相對論，假若將時鐘朝著引力方向移動 \Delta q，則其量度時間的不確定性 \Delta T為
從上述三個方程式，可以得到
將質能方程式代入，則有關係式
因此，能量-時間不確定性原理。波耳又一次化解了愛因斯坦提出的難題，但是，假設將光子更換為普通氣體粒子，則這問題只涉及到非相對論性量子力學，為甚麼需要使用相對論來解析這問題？實際而言，使用量子力學的理論就可以解釋這難題了。另外，愛因斯坦的 \Delta t是快門開啟的時間間隔，而玻爾的 \Delta T則是量度盒子質量的時間不確定性，兩者不是同一個變量，因此，玻爾並沒有精準地反駁愛因斯坦的問題。
批評與反應 > EPR佯謬

条目：EPR佯謬
1935年，愛因斯坦、鮑里斯·波多爾斯基、納森·羅森共同發表了EPR佯謬，分析兩個相隔很遠粒子的量子糾纏現象。愛因斯坦發覺，測量其中一個粒子A，會同時改變另外一個粒子B的機率分佈，但是，狹義相對論不允許信息的傳播速度超過光速，測量一個粒子A，不應該瞬時影響另外一個粒子B。這個悖論促使波耳對不確定性原理的認知做出很大的改變，他推斷不確定性並不是因直接測量動作而產生。
從這思想實驗，愛因斯坦獲得寓意深遠的結論。他相信一種「自然基礎假定」：對於物理實在的完備描述必須能夠用定域數據來預測實驗結果，因此，這描述所蘊含的信息超過了不確定性原理（量子力學）的允許範圍，這意味著或許在完備描述裏存在了一些定域隱變量，而當今量子力學裏並不存在這些定域隱變量，他因此推斷量子力學並不完備。
1964年，約翰·貝爾對愛因斯坦的假定提出質疑。他認為可以嚴格檢驗這假定，因為，這假定意味著幾個不同實驗所測量獲得的機率必須滿足某種理論不等式。依照貝爾的提示，實驗者做了很多關於這悖論的實驗，獲得的結果確認了量子力學的預測，因此似乎排除了定域隱變量的假定。但這不是故事的最後結局。雖然，仍可假定「非定域隱變量」給出了量子力學的預測。事實上，大衛·波姆就提出了這麼一種表述。對於大多數物理學家而言，這並不是一種令人滿意的詮釋。他們認為量子力學是正確的。因為經典直覺不能對應於物理實在，EPR佯謬只是一個悖論。EPR佯謬的意義與到底採用哪一種詮釋有關。哥本哈根詮釋主張，測量這動作造成了瞬時的波函數塌縮。但是，這並不是瞬時的因果效應。測量這動作涉及到對於物理系統的定量描述，並沒有涉及到整個物理系統。多世界詮釋主張，測量動作只會影響被測量粒子的量子態，因此定域性相互作用嚴格地被遵守。採用多世界詮釋，可以對貝爾提出的質疑給予解釋。