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法拉第电磁感应定律
例一：空間變強磁場 > 洛倫茲力法

在線圈左邊的一電荷q，所受的洛倫茲力為qv×Bk = −qvB(xC − w/2)j（j、k分別為y方向及z方向的單位向量，見向量積），因此左邊整段電線的電動勢（單位電荷所作的功）為vℓB(xC − w/2)。可用相同的論述，求出右邊電線的電動勢為vℓB(xC + w/2)。兩股電動勢互相抵抗，將正電荷推向線圈底部。由於這時磁場的強度會向x方向增強，所以右邊的力最強，電流會順時針流動：使用右手定則，電流所產生的磁場會抵抗外加的磁場。驅動電流的電動勢必須向逆時針方向增加（抵抗電流）。把電動勢向逆時針方向加起來得：
例一：空間變強磁場 > 法拉第定律法

線圈上任何位置通過線圈的磁通量為
其正負取決於表面的垂直線與B的方向之異同。如果表面垂直線跟感應電流的B同一方向，式子為負。此時通量的時間導數（使用微分的鏈式法則或萊布尼茨定則的通用形式求出）為：
（其中v = dxC/dt為線圈於x方向的運動速率），所以
跟之前一樣。
這兩種方法一般來說都一樣，但視乎例子而定，其中一種有時可能會比較實用。
例二：均勻磁場中的運動環路

圖四為由上下兩塊帶導電邊沿的碟片所組成的轉軸，上面的電線環路垂直地連接着兩塊碟片。整組裝置在磁場中旋轉，該磁場向外呈放射狀指出，但其大小不隨方向變化。一向外的回路從邊沿上把電流收集起來。在收集迴路的位置上，向外的磁場與回路位於同一個平面上，因此收電回路並不對電路的磁通量造成影響。電動勢可直接求出，或使用上文的法拉第定律求出。
例二：均勻磁場中的運動環路 > 洛倫茲力法

這個案中，在移動環路中那兩根垂直的電線裏，洛倫茲力向下驅動着電流，因此電流從上碟片流向下碟片。在碟片的導電邊沿內，洛倫茲力與邊沿垂直，所以邊沿上並沒有電動勢，環路中的水平部分也沒有。電流通過外加的回路從下邊沿傳到上邊沿，而該回路位於磁場的平面上。因此，回路中的洛倫茲力與回路平行，在這回路中並沒有生成電動勢。穿過電流通道，到達電流反方向流動的地方，功只在移動環路垂直電線中抵抗洛倫茲力，其中
因此電動勢為
其中ℓ為環路中的垂直長度，與角轉動率相關的速度可由v = r ω求出，而r = 碟片半徑。注意，在任何跟環路轉動並連接上下邊沿的路徑中，所作的功都一樣。
例二：均勻磁場中的運動環路 > 法拉第定律法

一個直覺上很吸引但錯誤的通量定則使用法是，將通過電流的通量當成只是ΦB = Bwℓ，其中w為移動環路的寬度。這數目與時間沒有關係，所以這方法會不正確地預測出無生成電動勢。這套論述的缺陷在於它並沒有考慮到整個電路，而整個電路是閉合的環路。
使用通量定則時，我們必須顧及整個電路，其中包括通過上下碟片邊沿的路徑。我們可以選擇一通過兩道邊沿及移動環路的任意閉合路徑，而通量定則會找出該路徑的電動勢。任何有一部分連接移動環路的路徑，都會表達到電路移動部分的相對運動。
作為一個路徑例子，選擇在上碟片按照轉動方向，並下碟片按照轉動反方向穿過電路（由圖四的箭號表示）。在這情況下，對與回路成角θ的移動環路而言，圓柱體的一部分面積A = rℓθ為電路的一部分。這面積與磁場垂直，所以造成了這個大小的通量：
其中式子為負，這是因為右手定則指出，電流環路所產生的磁場，與外加的磁場方向相反的緣故。由於這是通量中唯一一個跟隨時間轉變的部分，所以通量定則預測的電動勢為
與使用洛倫茲力法的計算答案一致。
現在嘗試不同的路徑。跟隨一條選擇餘下部分通過邊沿的路徑。那麼耦合磁通量會隨θ增加而減少，但右手定則會指出把電流環路加到外加磁場上去，因此這條路徑跟第一條路徑的電動勢相同。任何回路的組合都會對電動勢產生相同的結果，因此跟隨哪一條路徑實際上並不重要。
例二：均勻磁場中的運動環路 > 直接從通量變量中推導

以上使用閉合路徑求電動勢的方法，看起來是取決於路徑幾何的細節。相反地，使用勞侖茲力則沒有這樣的限制。所以有需要加深對通量定則的理解，有關路徑等同及路徑選取時的會漏掉的細節。
圖五是圖四的理想化版本，當中圓柱體被展開成了平面。同樣的路徑分析依然有效，但是還有一個可以簡化的地方。電路中與時間無關的方面，並不能夠影響通量隨時間的變化率。例如，環路以均速滑動時，電流通過環路流動的細節，並不取決於時間。與其考慮求電動勢時環路選取的細節，不如考慮環路移動時所掃過的磁場面積。這相當於找出電路通量的切斷率。這個說法提供了一個方法，可直接求出通量變化率，而不需要考慮電路上各種路徑選取，隨時間而變化的細節。跟使用洛倫茲力一樣，很明顯地，任何兩條連接移動環路的路徑，都會產生相同的通量變化率，不同之處只在於它們如何與環路相交。
圖五中，單位時間內掃過的面積為dA/dt = vℓ，跟選取的環路細節無關，所以可經法拉第電磁感應定律求出電動勢：
電路勢的路徑的不依賴性表明，如果滑動環路被實心導電板所取代，又或是更複雜的某種變形表面，分析都是一樣的：找出電路移動部分掃過面積的通量。相近地，如果圖四的移動環路被一360°的實心導電圓柱體所取代，掃過面積的計算就跟只有一個環路時是完全一樣的。故此，對圓柱體及實心導電板的個案而言，法拉第定律所預測的電動勢完全一樣，更甚者，以有孔板為壁的圓柱體的個案也一樣。但是注意，這個電動勢所導致的流動電流是不一樣的，因為電阻決定電流。
麥克斯韋-法拉第方程

變化中的磁場會生成電場；這個現象由麥克斯韋-法拉第方程描述：
其中：
這條方程是現代麥克斯韋方程組內的其中一條，很多時候被稱為法拉第定律。然而，由於它只含有一個時間偏導數，它的應用只限於在隨時間變化的磁場中靜止電荷的情況。它並不能說明帶電粒子在磁場中移動的電磁感應狀況。
它可以用開爾文-斯托克斯定理寫成積分形式：
其中把導數移至積分前這個動作，需要一與時無關的曲面Σ（在這裏被視為偏導數解釋的一部分），見圖六：
dℓ和dA都具有正負模糊性；要得到正確的正負號，需要使用右手定則，解釋詳見開爾文-斯托克斯定理條目。對一平面Σ而言，曲線∂Σ的正路徑元dℓ，其定義由右手定則所規定，就是當右手姆指跟表面Σ的垂直線n同一方向時，其他手指所指的那一個方向。
圍繞着∂Σ的積分叫曲線積分或路徑積分。麥克斯韋-法拉第方程右邊的曲面積分，是通過Σ的磁通量ΦB的明確表達式。注意E的非零路徑積分，跟電荷產生電場的表現不一樣。由電荷生成的電場能以標量場的梯度表達，為泊松方程的解，並且路徑積分為零。見梯度定理。
積分方程對通過空間的任何路徑∂Σ成立，也對任何以該路徑為邊界的的表面Σ成立。注意，但是已知在這方程裏，∂Σ及Σ都不隨時間而改變。這個積分形式不能用於運動電動勢，因為Σ跟時間無關。注意這方程內並沒有電動勢 ^{\mathcal {E}} ，所以確實不能夠在不引入洛倫茲力的情況下計算出功。
使用完整的洛倫茲力計算電動勢：
法拉第電磁感應定律的一個描述，比麥克斯韋-法拉第方程的積分形式更通用（見洛倫茲力），如下：
其中∂Σ(t)為圍着運動表面Σ(t)的閉合路徑，而v為運動速率。見圖二。注意上面用的是時間常導數，而不是時間偏導數，意指Σ(t)的時間差異必須被微分所包括。被積函數中，曲線dℓ的元以速率v移動。
圖七為磁力是如何促成電動勢作出了詮釋，而電動勢就在上面方程的左邊。曲線∂Σ部分dℓ，在時間dt以速率v移動時掃過的面積為（見向量積的幾何意義）：
所以在時間dt間通過∂Σ為邊的表面中這一部分的磁通量變量ΔΦB為：
如果我們把這些通過所有部分dℓ的ΔΦB的作用加在一起，就可以得到法拉第定律對磁力的促成作用。也就是，這個項跟運動電動勢有關係。
麥克斯韋-法拉第方程 > 例三：移動觀測者的視點

参见：移動中的磁鐵與導體問題
再次討論圖三的例子，但這次以移動觀測者的參考系，帶出電場與磁場間以及運動與感應電動勢的密切關係。假設一環路觀測者與環路一起移動。觀測者以洛倫茲力及法拉第電磁感應定律計算環路的電動勢。由於這觀測者與環路一起移動，觀測者看不到環路的運動，以及零v×B。然而，由於磁場隨x位置變化，所以觀測者看到時間變強的磁場，也就是：
其中k為指向z方向的單位向量。
麥克斯韋-法拉第方程 > 例三：移動觀測者的視點 > 洛倫茲力定律版本

麥克斯韋-法拉第方程指出移動觀測者在y方向所見的電場Ey可由下式表示（見旋度）：
下式使用了鏈鎖律：
求解Ey，準確到一個對環路積分沒有作用的常數，得：
使用洛倫茲力定律，得一個電場分量，觀測者於時間t得環路的電動勢為：
這個結果跟靜止觀測者的個案一致，他看到的是中點xC移到xC + vt。然而，移動觀測者的結果中，洛倫茲力看起來只有電分量，而靜止觀測者的則只有磁分量。
麥克斯韋-法拉第方程 > 例三：移動觀測者的視點 > 法拉第電磁感應定律

使用法拉第電磁感應定律，與xC一起移動的觀測者看到磁通量的變化，但環路看起來並沒有移動：環路的中心xC被固定了，這是因為觀測者與環路一起移動着。通量則是：
其中右式為負，這是因為表面的垂直線與外加磁場各自指向相反的方向。現在從法拉第電磁感應定律得出的電動勢是：
答案是一樣的。時間導數走進了積分裏面，這是因為積分的上下限並不取決於時間。又一次，鏈式定律被用於把時間導數轉化成x導數。
靜止觀測者認為該電動勢是運動電動勢，而移動觀測者則認為是感應電動勢。
作為兩種不同現象的法拉第定律

有些物理學家注意到法拉第定律是一條描述兩種現象的方程式：由磁力在移動中的電線中產生的動生電動勢，及由磁場轉變而成的電力所產生的感應電動勢。就像理查德·費曼指出的那樣：
格里夫斯的書中也有類似陳述。
歷史

法拉第定律最初是一條基於觀察的實驗定律。後來被正式化，其偏導數的限制版本，跟其他的電磁學定律一塊被列麥克斯韋方程組的現代黑維塞版本。
法拉第電磁感應定律是基於法拉第於1831年所作的實驗。這個效應被約瑟·亨利於大約同時發現，但法拉第的發表時間較早。
見麥克斯韋討論電動勢的原著。
於1834年由波羅的海德國科學家海因里希·楞次發現的楞次定律，提供了感應電動勢的方向，及生成感應電動勢的電流方向。
應用 > 發電機

条目：發電機
由法拉第電磁感應定律因電路及磁場的相對運動所造成的電動勢，是發電機背後的根本現象。當永久性磁鐵相對於一導電體運動時（反之亦然），就會產生電動勢。如果電線這時連着電負載的話，電流就會流動，並因此產生電能，把機械運動的能量轉變成電能。例如，基於圖四的鼓輪發電機。另一種實現這種構想的發電機就是法拉第碟片，簡化版本見圖八。注意使用圖五的分析，或直接用洛倫茲力定律，都能得出使用實心導電碟片運作不變的這一結果。
在法拉第碟片這一例子中，碟片在與碟片垂直的均勻磁場中運動，導致一電流因洛倫兹力流到向外的軸臂裏。明白機械運動是如何成為驅動電流的必需品，是很有趣的一件事。當生成的電流通過導電的邊沿時，這電流會經由安培環路定理生成出一磁場（圖八中標示為“Induced B”）。因此邊沿成了抵抗轉動的電磁鐵（楞次定律一例）。在圖的右邊，經轉動中軸臂返回的電流，通過右邊沿到達底部的電刷。此一返回電流所感應的磁場會抵抗外加的磁場，它有減少通過電路那邊通量的傾向，以此增加旋轉帶來的通量。因此在圖的左邊，經轉動中軸臂返回的電流，通過左邊沿到達底部的電刷。感應磁場會增加電路這邊的通量，減少旋轉帶來的通量。所以，電路兩邊都生成出抵抗轉動的電動勢。儘管有反作用力，需要保持碟片轉動的能量，正等於所產生的電能（加上由於摩擦、焦耳熱及其他消耗所浪費的能量）。所有把機械能轉化成電能的發電機都會有這種特性。
雖然法拉第定律經常描述發電機的運作原理，但是運作的機理可以隨個案而變。當磁鐵繞着靜止的導電體旋轉時，變化中的磁場生成電場，就像麥克斯韋-法拉第方程描述的那樣，而電場就會通過電線推着電荷行進。這個案叫感應電動勢。另一方面，當磁鐵靜止，而導電體運動時，運動中的電荷的受到一股磁力（像洛倫茲力定律所描述的那樣），而這磁力會通過電線推着電荷行進。這個案叫動生電動勢。（更多有關感應電動勢、動生電動勢、法拉第定律及洛倫茲力的細節，可見上例或格里夫斯一書。）
應用 > 電動機

条目：電動機
發電機可以“反過來”運作，成為電動機。例如，用法拉第碟片這例子，設一直流電流由電壓驅動，通過導電軸臂。然後由洛倫茲力定律可知，行進中的電荷受到磁場B的力，而這股力會按佛來明左手定則訂下的方向來轉動碟片。在沒有不可逆效應（如摩擦或焦耳熱）的情況下，碟片的轉動速率必需使得dΦB/dt等於驅動電流的電壓。
應用 > 變壓器

条目：變壓器
法拉第定律所預測的電動勢，同時也是變壓器的運作原理。當線圈中的電流轉變時，轉變中的電流生成一轉變中的磁場。在磁場作用範圍中的第二條電線，會感受到磁場的轉變，於是自身的耦合磁通量也會轉變（dΦB/dt）。因此，第二個線圈內會有電動勢，這電動勢被稱為感應電動勢或變壓器電動勢。如果線圈的兩端是連接着一個電負載的話，電流就會流動。
應用 > 電磁流量計

法拉第定律可被用於量度導電液體或漿狀物的流動。這樣一個儀器被稱為電磁流量計。在磁場B中因導電液以速率為v的速度移動，所生成的感應電壓ε可由以下公式求出：
其中ℓ為電磁流量計中電極間的距離。
另見

法拉第弔詭
向量分析
斯托克斯定理
串擾（由電感產生的電子干擾）
註解

↑  為何這條方式不能解釋動生電動勢的解釋可見於Griffiths Introduction to Electrodynamics, pp.301-3, or Feynman Lectures on Physics, Ch. II-17
↑  感應電流產生的磁場有減低磁通量的傾向，而線圈的運動則有增加它的傾向（因為B(x)會隨線圈移動而增加）。抵抗運動是勒沙特列原理一個例子，以楞次定律這個形式進行的。
↑  這個說法指的是法拉第力的線。
↑  當移動環路通過收集環路時，掃出的通量由減少變成增加。同一時間，電流的轉向由逆時針變成順時針，因此磁場生成的電流會抵抗通量的變化。相應地，法拉第定律dΦB/dt的正負也會由原本的負，轉成了正，跟通量轉變的正負剛好相反，所以不論收集點在移動環路的哪一邊，電動勢都是正的。
↑  “麥克斯韋-法拉第方程”一詞很多時候會由“法拉第電磁感應定律”或甚至“法拉第定律”所取代。後面兩個詞有多重意思，所以這裏用“麥克斯韋-法拉第方程”來防止混淆。
↑  在這一例子中，假定速率遠低於光速，因此場變換時由洛倫茲變換所造成的修正值可以被忽略。
↑  其中一個可得到這結果的方法是，在移動參考系中從xC量度x，假設ξ = x - xC ( t )。然後於時間t，移動觀測者看到場B( ξ, t )，而靜止觀測者在同一個地方看到場，B [ ξ +  xC ( t ) ] = B ( ξ +  xC0 + v t )，其中xC0 = xC ( t = 0 )。
資料來源

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↑  Tai L. Chow. . Sudbury MA: Jones and Bartlett. 2006. Chapter 5; p. 171 ff  [2008-12-25]. ISBN 0-7637-3827-1. （原始内容存档于2011-07-22）.
↑  見Griffiths Introduction to Electrodynamics pp. 301-3 或 Feynman Lectures on Physics Ch. II-17。 這兩位作者都用“通量定則”這個詞來聯繫通量及電動勢，而把旋量版本叫做“法拉第定律”。還有其他叫法，在Jackson的Classical Electrodynamics中，兩條定律分別被稱為“法拉第定律的積分形式”及“法拉第定律的微分形式”。
↑  
Roger F Harrington. . Mineola, NY: Dover Publications. 2003: 56. ISBN 0486432416.
↑  
Peter Alan Davidson. . Cambridge UK: Cambridge University Press. 2001: 44. ISBN 0521794870.
↑  費曼把聯繫磁通量及電動勢的定律叫“通量定則”。Richard Phillips Feynman, Leighton R B & Sands M L. . San Francisco: Pearson/Addison-Wesley. 2006. Vol. II, pp. 17-2. ISBN 0805390499. []
↑  Griffiths, David J.  Third Edition. Upper Saddle River NJ: Prentice Hall. 1999: 301-3  [2009-01-10]. ISBN 0-13-805326-X. （原始内容存档于2019-10-29）.  引文格式1维护：冗余文本 (link). 注意把通量及電動勢聯繫起來的定律，在本條目中被稱為“法拉第定律”，而格里夫斯則用上“通用通量定則”一詞。而格里夫斯則把本條目中的“麥克斯韋-法拉第定律”，叫做“法拉第定律”。所以實際上，在教科書中，格里夫斯的陳述是有關“通用通量定則”的。
↑  
BB Laud. . New Delhi: New Age International. 1987: 151. ISBN 0852264992.
↑  L. Pearce Williams. . Random House. 1966: 77-78, 133 (for electromagnetic induction) ; p. 85-89, 133 (for electrostatic induction).
↑  Ulaby, Fawwaz.  5th Edition. Pearson:Prentice Hall. 2007: 255  [2008-12-26]. ISBN 0-13-241326-4. （原始内容存档于2020-10-30）.  引文格式1维护：冗余文本 (link)
↑  . Distinguished Members Gallery, National Academy of Sciences.   [2006-11-30]. （原始内容存档于2006-12-09）.
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延伸閱讀

有關法拉第定律一詞各種用法的討論： Tankersley and Mosca: Introducing Faraday's law （英文）
外部連結

電磁感应的簡易互動Java教學 美國國家高能磁場實驗室 （英文）
R. Vega 《電磁感應：法拉第定律與楞次定律》——高度動畫化課堂 （英文）
喬治亞州州立大學超物理筆記 （页面存档备份，存于）; 另見 主頁 （页面存档备份，存于） （英文）
|  论 编 |
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圖一：面積分的定義需要把面分成小的面積元。每個元素跟一個向量dA聯繫，該向量的大小等於面積元的面積，而方向則是跟面積元垂直並向外。
圖二：於空間內有定義的一向量場F（r，t），及以曲線∂Σ為邊界的一表面Σ，在場的積分範圍內以速度v移動。
圖三：閉合的長方形線圈，以速率v沿x軸移動，其所處的磁場B隨x的位置而變。
圖四：矩形線圈以角速率ω轉動，其所處的磁場B大小固定，並向外呈放射狀指出。上下兩塊碟片的邊沿會導電，而電流則由旁邊的電刷收集。
圖五：圖四的簡化版本。環路在靜止且均勻的磁場中，以速率v滑動。
圖六：開爾文-斯托克斯定理用圖，其中曲面Σ的邊界 ∂Σ，其方向由向外的向量n及右手定則規定。
圖七：由曲線∂Σ的向量元dℓ在時間dt以速率v移動時掃過的面積。
圖八：法拉第碟片發電機。碟片以角速率ω旋轉，在靜磁場B中環行地掃過導電的半徑。磁洛倫茲力v×B，沿着導電半徑到導電邊沿驅動着電流，並從那裏經由下電刷及支撐碟片的軸完成電路。因此，電流由機械運動所產生。
首席成员

（英語：，），台湾又称高阶委员，在美国政治中指国会或州立法机构中各委员会内来自少数党的最资深成员。在许多委员会内，少数党的高阶委员与委员会主席都同时担任下辖各小组委员会的当然委员。美国众议院和美国参议院都将高阶委员作为其立法组织的一部分。当国会各议员的党派控制权发生改变的时候，委员会内的少数党首席成员将确保成为该委员会的下任主席，反之亦然。
美国国会范例

美国参议院中有4个委员会（英语：）将少数党首席成员称为“副主席”，遵循由多数党和少数党搭配的“主席 / 副主席”架构。
拨款委员会（英语：）
印第安人事务委员会（英语：）
道德专门委员会（英语：）
情报专门委员会
而其他参议院委员会则将少数党首席成员称为“首席成员”。
美国众议院的各委员会（英语：）通常不会将“首席成员”称为“副主席”；尽管部分众议院委员会设有“副主席”职位，但这个职位通常安排给多数党内排名仅次于该委员会主席的议员。在众议院内遵循这种架构的委员会包括：
农业委员会（英语：）
拨款委员会
预算委员会（英语：）
教育和劳工委员会（英语：）
能源和商业委员会
金融服务委员会（英语：）
外交委员会
监督和改革委员会（英语：）
自然资源委员会（英语：）
退伍军人事务委员会
情报常设专门委员会（仅限下辖各小组委员会）
1月6日袭击事件调查特别委员会则是指定由少数党首席成员担任副主席的方式。
参众两院联合委员会的运作方式与众议院委员会相似，主席和副主席有来自两院的多数党议员担任并在参议员和众议员之间轮换，而且通常会设有两个来自两院少数党议员的“首席成员”职位。
参考资料

. 中国人大网.   [2025-02-17]. 众议院少数党领袖由本党团（大会）在每届国会开幕前选举产生，代表本党利益。其主要职责是代表众院少数党，领导本党议员维护于少数党权益，制定行之有效的战略，最大限度地影响众院立法进程。在少数党议员出任各委员会首席成员、成员的安排上有决定权。
↑  . 华盛顿邮报.   [2022-09-09]. （原始内容存档于2011-07-01） （英语）.
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赵承绶

1940年的赵承绶
赵承绶（1891年—1966年10月1日），字印甫，山西五台县槐阴村人。中国革命家，军事人物。
生平 > 辛亥革命

1908年，赵承绶考入太原陆军小学堂。继而，他升入清河陆军中学堂。
辛亥革命山西新军发动起义之后，他回到山西省参加忻代宁公团（团长续桐溪），任教练官。同年11月间，忻代宁公团两千人经繁峙县出茹越口攻打大同。赵承绶率左翼游击队作为前锋，进至怀仁县时得知大同的同盟会已举行起义，清朝总兵王得胜已率部撤退，忻代宁公团遂开进大同。同日，清朝驻宣化、张家口的淮军郭殿邦部、毅军陈希义部两千人增援大同，围攻大同城。忻代宁公团和大同的起义军坚守大同四十多天，直到南北议和成功后，忻代宁公团方依照协议撤到雁门关以南，赵承绶率左翼游击队殿后。
1912年，忻代宁公团解散，赵承绶重入清河陆军第一预备学校学习。毕业后，他升入保定陆军军官学校第五期骑科。1928年，他被阎锡山任用为骑兵司令，此后任该职10年。
生平 > 抗日战争

1936年，他被南京国民政府授陆军中将军衔。同年11月15日，在红格尔图战役中，日军及王英的大汉义军进攻红格尔图，驻守红格尔图的赵承绶所部骑兵部队坚守阵地，战斗持续两日，日军及王英部未能突破。达密凌苏隆部及易世芳的地方保安团配合赵承绶所部战斗。11月16日，赵承绶和傅作义到集宁前线指挥部队，突袭敌后，遂击溃来犯之敌，取得了红格尔图战役的胜利。此后，赵承绶帮助傅作义策划百灵庙战斗并获胜。1937年3月9日，行政院決議，嘉獎绥远抗战將領，騎兵司令赵承绶获颁二等宝鼎勋章。
1937年7月抗日战争全面爆发。赵承绶部改编为骑兵第一军，赵承绶任军长，率军攻击热河省林西县，攻克察哈尔省北部的商都县、化德县南壕堑（属张北县）等地。赵承绶部正在继续扩大战果之时，因右翼平绥线战斗失利，遂被迫转移，在1938年初退回晋西北。赵承绶的司令部先后驻在宁武县坝上，静乐县南关等地。此前，八路军已经进驻岢岚县、五寨县、岚县一带。当时国共合作，八路军120师在晋西北的部队隶属赵承绶军长统一指挥{{來源請求}}，120师师长贺龙曾亲自到宁武县坝上拜见赵承绶{{來源請求}}。此后，赵承绶多次同120师配合作战，在宁武县、轩岗镇、神池县、五寨县等地的八角堡战斗、利民堡战斗、三井战斗、义井战斗等战斗中获胜。
1939年，赵承绶升为国军第七集团军总司令兼山西省政府第二行署主任。在从陕西省宜川县秋林镇第二战区司令长官司令部驻地返回晋西北时，赵承绶经过陕北，借住在延安以东附近的一山村内{{來源請求}}。中共中央得知后，派人把赵承绶接到延安，并举办了欢迎会。
生平 > 国共内战

1946年，第二次国共内战全面爆发。阎锡山任命赵承绶为太原绥靖公署野战军总司令。1948年5月，华北野战军第一兵团进攻晋中。同年7月，赵承绶向华北野战军投降。此后，他曾动员阎锡山部第七十一师以及第八总队投降。
中华人民共和国成立后，他曾任中华人民共和国水利电力部参事室参事，山西省政协委员。
1966年10月1日，赵承绶在北京病逝。
艺术形象

2010年中国大陆电视剧《鐵梨花》的男主角赵元庚（巍子饰）的原型为赵承绶。
俄罗斯陆军第3军

| 俄罗斯陆军第3军 |
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3-й армейский корпус

存在時期: 2022年6月至今
國家或地區:  俄羅斯
部門:  俄羅斯
規模: 军
直屬: 西部军区
參與戰役: 2022年俄罗斯入侵乌克兰
俄罗斯陆军第3军（俄语：3-й армейский корпус），是俄罗斯联邦武装力量的一支军级单位，隶属于西部军区。于2022年春组建，大多由志愿营（俄语：）人员组成，同年8月末加入2022年俄罗斯入侵乌克兰行动。
命名

在俄罗斯军事术语中，“军（英语：）”（армейский корпус，简称ак）由一个或数个师，旅的坦克，步兵，炮兵等主战单位，以及一到数个防空，通信，后勤，防化等支援和保障单位组成的诸兵种合成作战单位，但其规模相对集团军（俄语： общевойсковая армия简称армия，оа）要小，也小于西方国家的军，在北約聯合軍事符號[[[Wikipedia:格式手册/链接#章節|錨點失效]]]中用XXX表示。
在2022年俄罗斯入侵乌克兰中，顿涅茨克人民军和卢甘斯克人民军分别被指定为第1军和第2军。该新建单位则被指定为第3军。
下属单位

第6摩托化步兵师（乌克兰方信源）
第10近卫坦克团（英方信源）
第54摩托化步兵团（俄方信源）
第55摩托化步兵团
第57摩托化步兵团
第27近卫炮兵团（乌克兰方信源）
第52防空团
第72独立摩托化步兵旅（俄、乌方信源）
“巴什基尔”步兵营
“阿塔尔”步兵营
“阿尔加”步兵营
“乌拉尔”步兵营
第85摩托化步兵旅
第88摩托化步兵旅
第17近卫重炮旅
参考

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↑  兩軍已於2024年分别升格為第51近衛諸兵種合成集團軍和第3近衛諸兵種合成集團軍。
香港醫學專科學院

| 香港醫學專科學院 |
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Hong Kong Academy of Medicine

地址:  香港黃竹坑黃竹坑道99號香港醫學專科學院賽馬會大樓10樓
状态: 法定機構
创办日期: 1993年
主席: 李錦滔
学校网址: www.hkam.org.hk

香港醫學專科學院賽馬會大樓

香港醫學專科學院（英語：），是一所香港專科醫學院，根據香港法例第419章 《香港醫學專科學院條例》於1993年成立，負責組織、監察及評核香港醫學專科及牙醫專科培訓，並頒授有關資格。
成立背景

過去香港醫生如欲成為專科醫生，須通過外國專科醫學院舉辦之考試成為院士，他們往往要花費大量金錢及時間長途拔涉到當地應試，因而影響他們在港之訓練及工作。為使醫生能於本港考取國際認可之專科資格，並在90年10月9日參照86年之建議成立籌組委員會，開始籌組香港醫學專科學院，港英政府於是在1992年制訂《香港醫學專科學院條例》（第419章）成立香港醫學專科學院。該學院於1993年正式成立，負責組織、監察及評核醫學專科及牙醫專科培訓的法定機構，並頒授有關資格。香港醫學專科學院同時負責專科醫生的延續醫學教育及持續專業發展，維持香港專科執業之水平。
香港醫學專科學院現時擁有超過9,500名院士，他們均具備於香港醫務委員會或香港牙醫管理委員會專科醫生名單列名的資格。
宗旨

促進醫學技術發展
推動延續醫學教育發展
提升專業及道德操守與醫療及專科執業水平
促進改善香港市民健康護理
提升執業醫生之間的合作精神
促進醫學資訊及意見交流
分科學院

香港醫學專科學院轄下共有15個分科學院，包括73個專科:
香港麻醉科醫學院 （页面存档备份，存于）
香港社會醫學學院 （页面存档备份，存于）
香港牙科醫學院 （页面存档备份，存于）
香港急症科醫學院 （页面存档备份，存于）
香港家庭醫學學院 （页面存档备份，存于）
香港婦產科學院 （页面存档备份，存于）
香港眼科醫學院 （页面存档备份，存于）
香港骨科醫學院 （页面存档备份，存于）
香港耳鼻喉科醫學院 （页面存档备份，存于）
香港兒科醫學院 （页面存档备份，存于）
香港病理學專科學院 （页面存档备份，存于）
香港內科醫學院 （页面存档备份，存于）
香港精神科醫學院 （页面存档备份，存于）
香港放射科醫學院 （页面存档备份，存于）
香港外科醫學院 （页面存档备份，存于）
另外，香港醫學專科學院於2013年成立香港賽馬會創新醫學模擬培訓中心 （页面存档备份，存于），推動醫學教育的模擬培訓及創新學教學模式；於2014年成立香港賽馬會災難防護應變教研中心 （页面存档备份，存于），為社區提供預防及應對災難及重大突發事件的資訊。
管治架構

香港醫學專科學院院務委員會是醫專的最高管治組織，有以下委員：
主席
一般事務副主席
敎育及考試事務副主席
名譽秘書
名譽司庫
編輯
15所分科學院的院長
5名選任委員會
| 任期 | 主席 |
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1992 - 1996: 達安輝
1996 - 2000: 方津生
2000 - 2004: 梁智鴻
2004 - 2008: 鄧惠瓊
2008 - 2012: 梁憲孫
2012 - 2016: 李國棟
2016 - 2020: 劉澤星
2020 - 2024: 梁嘉傑
2024 至今: 李錦滔
醫科教育及培訓

香港醫學專科學院的分科學院會提供至少6年的專科培訓。若專科培訓學員通過分科學院會舉辦的終期試或畢業評核後，便有資格被提名成為醫專院士。
醫專是香港唯一具有法定權力的機構，評核在香港醫務委員會及香港牙醫管理委員會名單上的專科醫生及專科牙醫是否按相關條例達到延續醫學教育/ 持續專業發展的要求。醫專院士必需達到延續醫學教育/ 持續專業發展的要求，才可列名於香港醫務委員會或香港牙醫管理委員會專科醫生 / 專科牙科醫名冊內。延續醫學教育/ 持續專業發展的最低要求是於3年學期間獲得90個學分。
未接受醫專轄下分科學院之專科培訓而希望被列入香港醫務委員會/ 香港牙醫管理委員會專科名冊的醫生/ 牙科醫生，需向醫專提出認證申請，由醫專評估其培訓及資歷是否與相關醫專科院士相若或等同。
出版

香港醫學專科學院出版社負責出版香港醫學雜誌、論文 、研究報告，以及分科學院和醫學組織的通訊刊物。
香港醫學專科學院賽馬會大樓

香港醫學專科學院賽馬會大樓設有多個醫學組織的辦公室，包括醫專秘書處辦公室、15個分科學院、香港醫務委員會及香港牙醫管理委員會的辦公室。大樓同時作為一個多用途活動場地，讓不同團體舉辦醫療相關的培訓、考試、大型會議、科學會議及社交活動等。
參見

香港醫學雜誌
參考資料

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2025年筠连县山体滑坡事件

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日期: 2025年2月8日
时间: 11时50分许（UTC+8）
地点: 宜宾市筠连县沐爱镇金坪村2组
死亡: 调查中
四川宜宾市筠连县沐爱镇山体滑坡事件，官方名称筠连县2.8山体滑坡灾害事件是中华人民共和国四川省宜宾市筠连县沐爱镇金坪村2组（小地名：高家坪）在2025年2月8日11时50分许所发生的一起山体滑坡事件。此次灾害导致10户民房和1户生产用房被掩埋，滑坡体长约1.2公里，宽约100米，厚度为10至20米，滑坡方量达10万余方
事件概要 > 地理位置

滑坡发生地为筠连县沐爱镇金坪村2组，地处乌蒙山区，地质条件复杂，属于地质灾害易发区。
事件概要 > 天气条件

事发前，当地持续降雨，近十天累计降雨量超过40毫米，近三天降雨量累计超过20毫米。持续降雨导致土壤饱和，增加了山体滑坡的风险。
事件概要 > 地质条件

滑坡点附近是一个呈“V”字形的山沟，滑坡发生后，大量土方涌入山沟，滑坡体堆积物以石块为主，跟周围茂密的植被形成鲜明对比。此外，滑坡山体肉眼可见较大坡度，坡度有40°到60°。滑坡体厚约10至20米，宽约100米，滑坡方量达到10万余方。
灾害影响 > 人员伤亡

初步核定已造成10户民房、1户生产用房被掩埋，截至2月17日12時，共造成10人死亡、19人失聯、2人受傷。
灾害影响 > 财产损失

10户民房和1户生产用房被掩埋。
截至8日17时，山体滑坡事件造成筠连县1个乡镇53个通信铁塔站址受到影响，其中1个铁塔基站退出服务。
救援行动 > 应急响应

2月8日15时30分，四川省地质灾害防治指挥部将四川省地质灾害三级应急响应升级为一级应急响应。
筠连县委、县政府成立应急救援指挥部，组织救援力量赶赴现场。
救援行动 > 救援力量

救援队伍包括军队武警、消防救援、综合应急、公安、交通、医疗、通信、电力等各类综合救援力量949人。
国家安全生产勘测队携带地质探测雷达徒步8.6公里到达现场，架设4台地质探测雷达，实时监测滑坡体。
救援行动 > 救援措施

救援人员使用搜救犬、生命探测仪对垮塌废墟进行搜索，并对关键点位进行标注。
转移受威胁群众200余人，集中安置155人，调配应急发电机、棉帐篷、救灾床、棉被等物资，保障转移群众的基本生活需求
后续进展 > 监测与预警

救援现场架设的地质探测雷达实时监测山体位移情况，提前预警二次滑坡风险，确保救援人员安全。
对滑坡体两侧山体进行实时安全监控，预设紧急撤离路线和信号，预防次生灾害。
后续进展 > 灾后安置

受灾群众被安置在筠连县第二中学安置点，调配30台应急发电机、100顶棉帐篷、400张救灾床、1100床棉被，保障基本生活需求。
后续进展 > 通信恢复

中国铁塔四川省分公司启动应急响应，投入抢修人员、车辆、发电油机等设备，开展通信抢险保障工作。
參考來源

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多诺万·米切尔

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2022年在克里夫蘭騎士的米契爾
No. 45 – 克里夫蘭騎士
登錄位置: 得分後衛/控球後衛
聯賽: NBA
個人資料
出生:  (1996-09-07) 1996年9月7日（28歲）  美国紐約州艾姆斯弗德（英语：）
國籍:  美国
登錄身高: 6英尺3英寸（191）
登錄體重: 215磅（98）
職業資料
高中: 布魯斯特預科學院（英语：）（新罕布夏沃爾夫伯勒（英语：））
大學: 路易斯維爾大學（2015–2017）
NBA選秀: 2017年 / 輪次：1 / 總順位：13
被丹佛金塊選中
職業生涯: 2017年年至今
生涯歷史
2017–2022: 猶他爵士
2022–至今: 克里夫蘭騎士
 
生涯焦點與獎項
 6× NBA全明星賽（2020–2025）  NBA年度第二隊 （2023）  NBA最佳新秀阵容第一隊（2018）  NBA灌籃大賽冠軍（2018）  NBA技術挑戰賽冠軍（2025）  ACC最佳陣容第一隊 （2017） 
 
NBA.com上的資料 
Basketball-Reference.com上的資料
小多诺万·米切尔（英語：，1996年9月7日—），生於紐約州艾姆斯弗德（英语：），美國職業籃球運動員。目前效力於NBA聯盟克里夫蘭騎士，場上位置為得分後衛。大學時期就讀於路易斯維爾大學。2017年NBA選秀中被丹佛金塊以第一輪第十三順位選中，後來被交易到猶他爵士。
早年生活

多诺万·米切尔於1996年9月7日出生於紐約州的艾姆斯弗德（英语：）（Elmsford, New York）。他的父親老多诺万·米切尔（Donovan Mitchell Sr.）在美國職業棒球大聯盟的紐約大都會隊任職多年。從小老多諾萬就會帶著米切尔一起去工作，也因為如此，在耳濡目染之下，小時候的米契爾其實也深深愛著棒球。米契爾在紐約長大，之後進入格林威治的格林尼治鄉村小學（英语：）就讀。
高中時期

米切尔原本就讀於康乃狄克州新米爾福德（英语：）的坎特伯雷中學（英语：），而在高三的時候，他轉學到位於新罕布夏州沃爾夫伯勒（英语：）的布魯斯特預科學院（英语：）。轉學後，米契爾放棄了棒球，決心專注在籃球上，而米契爾的籃球天賦也在此時展露出來，並吸引了許多大學籃球教練的關注。
當時的米契爾已經是布魯斯特預科學院的明星球員，不過因為受傷緣故而缺席幾場比賽。之後他發現自己的名字沒有出現在當時公佈的全美最佳高中生名單中，這讓好勝心強的米契爾感到不滿，並表示：「許多我認為比我差的球員都比我的排名還要高，而對於高中生來說排名代表著一切，而我甚至沒有入選，那真的激勵了我。」
傷癒歸隊後的米契爾憑著自己的努力進入了全美最佳高中生名單，但是仍然在百名之外。在經過了一個賽季後，米契爾憑著優異的表現一口氣讓他的排名從102名爬升到了第28名。高中畢業後，米契爾選擇進入路易斯維爾大學就讀。
大學時期

為了表示對著名運動員麥可·喬丹的尊重及崇拜，米契爾選擇了45號作為他的球衣號碼，不過卻不是為了對籃球場上的喬丹致敬，而是對棒球場上的他。作為一名路易斯維爾大學的新生，米契爾的表現並不算太出色，場均僅繳出7.4分、3.4籃板以及1.7助攻的成績。因此米契爾放棄參加2016年NBA選秀，並在大二時，針對自己的弱點進行加強，場均表現提升至15.6分、2.7助攻和4.9籃板，入選為ACC最佳陣容第一隊。
賽季結束後，米契爾宣佈放棄剩餘學業並參加2017年NBA選秀。
大學時期 > 大學統計數據

| 賽季 | 大學 | 上場次數 | 先發次數 | 上場時間 | 投篮命中率 | 三分球命中率 | 罚球命中率 | 篮板 | 助攻 | 抄截 | 阻攻 | 得分 |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- |
| 2015–16 | 路易斯維爾大學 | 31 | 5 | 19.1 | 55.9 | 25.0 | 75.4 | 3.4 | 1.7 | 0.8 | 0.1 | 7.4 |
| 2016–17 | 路易斯維爾大學 | 34 | 33 | 35.7 | 46.3 | 35.4 | 80.6 | 4.9 | 2.7 | 2.1 | 0.5 | 15.6 |
| 生涯 |  | 65 | 38 | 26.0 | 49.7 | 32.9 | 78.8 | 4.1 | 2.2 | 1.5 | 0.3 | 11.7 |
職業生涯 > 猶他爵士（2017-2022）

犹他爵士的總管丹尼斯·林賽（英语：）先前就已對米契爾感到興趣，因此在2017年NBA选秀進行前，犹他爵士从丹佛金塊交易來首輪第十三顺位的选秀权，随后用第十三顺位选秀权选中米契爾。2017年7月5日，米切爾和爵士隊簽下了一份四年1456万美元的新秀合約，其中2019–20賽季、2020–21赛季拥有球队选项。
2017年10月18日，米契爾於爵士對上丹佛金塊的比賽中首次亮相，並貢獻了10分和4次助攻。2017年10月29日，在爵士主场96−81战胜洛杉磯湖人的比赛中，米契爾以替补球員身份出场27分钟，並攻下22分、3篮板以及3抄截，成为爵士队史自2011年4月的高登·海沃德之後首位替补出场至少能得到22分的新秀球员。
2017年12月1日，爵士於主場生活智能家居球館迎戰紐奧良鵜鶘，米契爾全場25投13中，三分球12投6中，11罰9中，攻下職業生涯新高的41分以及4籃板和4助攻，其中他在第四節最後關鍵時刻獨拿了12分，帶領爵士隊扭轉落後的局面，最終以114−108擊敗鵜鶘。米契爾也成為自2010年的布雷克·葛里芬以來首位單場至少能得到40分的新秀球员。
2017年12月6日，爵士以94−100负于奧克拉荷馬雷霆的比赛中，米契爾出场36分钟，22投11中得到了31分、4助攻以及1篮板，这也是他连续第四场比赛至少得到20分，队史30年来第一人。且本赛季米契爾已经有五场比赛至少得到25分，成为自卡尔·马龙後单场比赛至少得到25分的场次最多的爵士新秀。在本赛季已经进行的二十五场比赛中，米契爾共命中了61记三分球，是有统计以来在前二十五场比赛中三分球命中数最多的新秀，此表現使得米契爾被獲選為西區12月最佳新秀。2018年2月5日，因奧蘭多魔術前鋒亞倫·高登受傷緣故，米契爾頂替高登參加2018年NBA扣籃大賽。他在第一輪比賽中獲得了48分和50分，之後於決賽中首次灌籃拿下滿分50分，最後再以文斯·卡特的大風車灌籃奪下48分，以2分差距險勝克里夫蘭騎士的小賴瑞·南斯。
2018年4月24日，爵士以113−96戰勝奧克拉荷馬雷霆的比赛中，米契爾出戰39分鐘，28投13中得到33分、7籃板、3助攻和1阻攻，刷新了個人生涯季後賽單場得分紀錄，此前的紀錄是28分，是在4月19日爵士以102−95戰勝雷霆的比賽中得到的。米契爾成為了繼布蘭登·詹寧斯（2010年4月18日對陣老鷹得到34分）後，首位能在季後賽中得到至少30分的新秀。根據爵士官方的統計，米契爾本場得到33分刷新了爵士隊史新秀季後賽單場得分紀錄。此前的紀錄保持者是卡爾·馬龍，他在1986年4月21日對陣獨行俠的比賽中得到31分。
2020年1月30日，米切爾職業生涯首次入選NBA全明星賽，入選西部聯盟替補陣容參加2020年NBA全明星賽。3月12日，米契爾被確診感染了新型冠狀病毒肺炎，使他成為自隊友鲁迪·戈贝尔後，第二位確診感染肺炎的NBA球員。
2020年8月18日，米契爾於季後賽首輪首場面對丹佛金塊的比賽中，奪得57分打破郵差馬龍的隊史紀錄，單場57分也是NBA史上季後賽第三高得分，可惜後面接連輸掉5、6及第7場系列賽，沒辦法帶領球隊晉級下一輪。
2020年11月22日，與爵士隊簽下5年1億9500萬美金的延長合約，其中1億6300萬美金為保障金額。
2020-21賽季，米切爾獲入選2021年NBA全明星賽西部替補陣容，這也是他連續第二次入選全明星。爵士的常规赛表现非常出色。他们拥有全联盟最好的战绩（52胜20负），但在西部半决赛以2:4被洛杉矶快船淘汰。
2022年2月3日，米切爾入選2022年NBA全明星賽的西部替補陣容，這也是他連續第三次入選全明星。4月16日，在季後賽首輪第一場比賽中，他拿下32分、6個籃板和6次助攻，幫助球隊以99-93戰勝達拉斯獨行俠。儘管他在第六場比賽中拿下23分、8個籃板和9次助攻，但爵士還是在六場比賽中輸給了獨行俠，最終以98-96慘敗。在季後賽再次令人失望之後，爵士決定在休賽期交易米切爾和戈貝爾。
職業生涯 > 克里夫蘭騎士（2022-至今）

2022年9月1日，米切爾被交易到克里夫蘭騎士，換取勞里·馬爾卡寧、柯林·塞克斯頓和奧凱·阿格巴吉（英语：），三個首輪選秀權和2個選秀權互換。
2023年1月3日，米切爾帶領騎士主場迎戰芝加哥公牛，與公牛廝殺到二度延長賽，並以145-134贏得勝利。此役米切爾出戰50分鐘，得到71分8籃板11助攻，刷新個人、隊史得分紀錄，這是自2006年科比·布萊恩特拿下81分以來，NBA球員單場得分最高的一場比賽。也超越菲尼克斯太陽當家球星德文布克在2017年對上波士頓塞爾提克創下的70分，成為現役單場得分最高的球員，也是NBA史上第七位單場得到70分以上的球員。1月26日，米切爾入選2023年NBA全明星賽東區先發陣容，這是他連續第四次入選，也是第一次入選先發。
4月15日，米切爾在騎士隊季後賽首秀中拿下38分、5個籃板、8次助攻和3次抄截，騎士以101-97輸給紐約尼克。米切爾的38分創造了球員季後賽首秀得分的球隊紀錄，他也成為繼阿倫·艾弗森之後第一位在前40場季後賽中有20場得分超過30分的球員。在騎士季後賽首輪系列賽對陣紐約尼克的第二場比賽中，米切爾送出季後賽生涯新高的13次助攻，幫助球隊以107-90獲勝，將系列賽打成平局。儘管米切爾在第五場比賽中拿下28分、7個籃板和5次助攻，但騎士隊在連續三場輸給尼克後還是以1:4被淘汰。
職業生涯數據

| 籃球數據縮寫說明 |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- |
|   GP | 出賽場次 |   GS  | 先發場次 |  MPG  | 場均上場時間 |  |  |  |
|  FG%  | 投籃命中率 |  3P%  | 三分命中率 |  FT%  | 罰球命中率 |  |  |  |
|  RPG  | 場均籃板 |  APG  | 場均助攻 |  SPG  | 場均抄截 |  |  |  |
|  BPG  | 場均阻攻 |  PPG  | 場均得分 |  粗體  | 最高紀錄 |  |  |  |
|  *  | 領先聯盟 |  |  |  |  |  |  |  |
職業生涯數據 > 例行賽

| 賽季 | 球隊 | GP | GS | MPG | FG% | 3P% | FT% | RPG | APG | SPG | BPG | PPG |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- |
| 2017–18 | UTA | 79 | 71 | 33.4 | .437 | .340 | .805 | 3.7 | 3.7 | 1.5 | .3 | 20.5 |
| 2018–19 | UTA | 77 | 77 | 33.7 | .432 | .362 | .806 | 4.1 | 4.2 | 1.4 | .4 | 23.8 |
| 2019–20 | UTA | 69 | 69 | 34.3 | .449 | .366 | .863 | 4.4 | 4.3 | 1.0 | .2 | 24.0 |
| 2020–21 | UTA | 53 | 53 | 33.4 | .438 | .386 | .845 | 4.4 | 5.2 | 1.0 | .3 | 26.4 |
| 2021–22 | UTA | 67 | 67 | 33.8 | .448 | .355 | .853 | 4.2 | 5.3 | 1.5 | .2 | 25.9 |
| 2022–23 | CLE | 68 | 68 | 35.8 | .484 | .386 | .867 | 4.3 | 4.4 | 1.5 | .4 | 28.3 |
| 2023–24 | CLE | 55 | 55 | 35.3 | .462 | .368 | .865 | 5.1 | 6.1 | 1.8 | .5 | 26.6 |
| 生涯 | 生涯 | 468 | 460 | 34.2 | .450 | .366 | .843 | 4.3 | 4.6 | 1.4 | .3 | 24.8 |
| 明星賽 | 明星賽 | 4 | 1 | 22.2 | .482 | .395 | 1.000 | 5.0 | 5.0 | 1.8 | .3 | 17.8 |