stanford-oval/wikipedia huggingface dataset:
香取神社
一覧

香取神宮 （千葉県香取市）
鹿島香取神社 （宮城県仙台市青葉区）
香取伊豆御児神社 （宮城県石巻市）
香取神社（福島県南会津郡南会津町）
鹿島香取神社 （茨城県水戸市）
沓掛香取神社 （茨城県坂東市）
香取神社 （埼玉県春日部市）
大沢香取神社 （埼玉県越谷市）
香取神社 (久喜市外野) （埼玉県久喜市）
香取神社 (久喜市上川崎) （埼玉県久喜市）
香取神社 (久喜市南栗橋) （埼玉県久喜市）
戸ヶ崎香取神社 （埼玉県三郷市）
香取神社 (幸手市大字下川崎) （埼玉県幸手市）
香取神社 (幸手市中) （埼玉県幸手市）
香取神社 (幸手市大字中川崎) （埼玉県幸手市）
香取大神社 （千葉県野田市）
香取神社 （千葉県柏市）
香取神社 （千葉県市川市香取）
香取神社 （千葉県流山市）
香取神社 （千葉県白井市）
香取神社 （東京都江東区亀戸）⇒亀戸香取神社 （页面存档备份，存于）
香取神社 （東京都葛飾区亀有）⇒ 亀有香取神社 （页面存档备份，存于）　猫の足あと （页面存档备份，存于）
香取神社 （東京都葛飾区堀切）猫の足あと （页面存档备份，存于）
香取神社 （東京都江戸川区）⇒新小岩厄除香取神社 （页面存档备份，存于）
彩帆香取神社（アメリカ合衆国北マリアナ諸島サイパン島）
土耳其駐泰國大使館

| 土耳其駐泰國大使館   > 概要 |
| --- | --- |
類型: 大使館
地點:  泰國曼谷惠恭王縣
地址: 素鐵訕路差訕巷61-1號
: 13°47′17″N 100°35′12″E﻿ / ﻿13.788079°N 100.586792°E﻿ / 13.788079; 100.586792
启用: 1958年

機構
辖区:  泰國  南越（至1975年）  马来西亚（1964年-1976年）  新加坡（1969年-1985年）  （至2017年）  緬甸（1958年－2012年）
所属部門:  土耳其外交部
 
网站
http://bangkok.emb.mfa.gov.tr/
地圖

土耳其駐泰國大使館（土耳其語：；泰語：）是土耳其共和國對泰王國設置的外交代表機構。該館自1958年起正式開設，土耳其駐泰大使為全館最高首長，其館址及使館建築位於泰國首都曼谷惠恭王縣素鐵訕路差訕巷（；）61-1號，此前則歷經數次遷館，曾於曼谷市內數處不同的場址運作。
沿革

土耳其與泰國在1958年建立邦交，而曼谷的土耳其大使館也於同年設立，首屆大使内傑代特·肯特（土耳其語：）到任後，於1959年1月15日向泰方遞交國書。開館之初至1993年為止，土耳其大使館均利用承租的用地做為辦事處，其館址在曼谷境內數經變更，1958年－1966年間，使館於奔集路七隆巷（；）31號辦公，1966年至1978年間改遷至拍鳳裕庭路352號運作，1978年起至1993年間，則設址在叻南里路皇家侍從1巷（；）153/2號。現有的大使館用地則是於1992年取得，為土耳其的國有地產，院內設有大使館辦公樓、大使官邸，和提供使館員工住宿的公寓住宅。
館務

土耳其駐泰國大使館除大使外，尚設有參贊、秘書及專員（英语：）等職位，商務參贊室等部門隨使館常駐曼谷，但文化促進參贊室、武官室等部門則常駐馬來西亞首都吉隆坡。本館自1958年建館後，亦長期兼當土耳其對寮國、緬甸等邦交國所設的代表機構，土國駐這些國家的大使也由常駐曼谷的駐泰大使兼任。2012年3月9日後，土耳其駐緬甸大使館開館運作，駐泰大使館才不再兼轄對緬業務。2017年12月27日，土耳其在永珍开设大使馆，结束了兼辖对寮业务。
歷屆大使

| 中文姓名 | 土耳其語姓名 | 到任 | 離任 |
| --- | --- | --- | --- |
| 内傑代特·肯特（土耳其語：） |  | 1958年1月1日 | 1960年1月1日 |
| 哈桑·伊斯廷耶利 |  | 1962年1月1日 | 1967年1月1日 |
| 哈伊里·安勒 |  | 1967年1月1日 | 1970年1月1日 |
| 特古特·伊爾坎 |  | 1970年1月1日 | 1976年1月1日 |
| 埃羅爾·傑拉松（土耳其語：） |  | 1978年1月1日 | 1981年1月1日 |
| 雷哈·艾塔曼（土耳其語：） |  | 1981年1月1日 | 1987年1月1日 |
| 埃爾丁奇·卡拉薩潘（土耳其語：） |  | 1987年1月1日 | 1992年1月1日 |
| 伊爾凡·薩魯漢（土耳其語：） |  | 1992年1月1日 | 1996年1月1日 |
| 雅爾琴·圖（土耳其語：） |  | 1996年1月1日 | 1999年1月1日 |
| 恩代爾·阿拉伊貝伊（土耳其語：） |  | 1999年1月1日 | 2002年1月1日 |
| 米明·阿拉納特（土耳其語：） |  | 2002年1月1日 | 2007年1月1日 |
| 徹納爾·阿爾代米爾（土耳其語：） |  | 2007年1月1日 | 2010年1月1日 |
| 艾哈邁德·奧烏茲·切利克科爾（土耳其語：） |  | 2010年11月30日 | 2012年12月31日 |
| 奧斯曼·比倫特·圖倫（土耳其語：） |  | 2013年1月15日 | 2016年11月1日 |
| 埃夫倫·達代倫·阿克京 |  | 2017年2月1日 | － |
相關條目

泰國－土耳其關係
土耳其駐外機構列表
駐泰國外交機構列表
註釋

↑  尚兼驻马来西亚、柬埔寨、越南共和国
↑  尚兼驻新加坡
參考文獻

国际关系主题
泰国主题
1 2 3  . .   [2017-07-11]. （原始内容存档于2017-07-11） （英语）.
↑  . 星洲日報（新加坡）. 1976-10-27  [2023-07-01]. （原始内容存档于2023-01-18） （中文（新加坡））.
↑  . 土耳其外交部.   [2022-08-02]. （原始内容存档于2020-01-27） （英语）.
↑  . Ministry of Foreign Affairs of Turkey.   [2017-07-11]. （原始内容存档于2015-12-30）.
1 2  . .   [2017-07-11]. （原始内容存档于2017-07-11） （英语）.
↑  . .   [2017-07-12]. （原始内容存档于2017-07-11） （英语）.
1 2  . .   [2017-07-11]. （原始内容存档于2017-07-11） （英语）.
↑  . .   [2017-07-11]. （原始内容存档于2017-07-11） （英语）.
↑  . . 2017  [2017-07-12]. （原始内容存档于2017-07-12） （英语）.
↑  . 南洋商报. 1964-06-17: 9  [2022-09-29]. （原始内容存档于2022-09-29）.
↑  . 新明日报. 1985-05-24: 4  [2022-09-29]. （原始内容存档于2022-09-30）.
13°47′17″N 100°35′11″E﻿ / ﻿13.788019°N 100.586309°E﻿ / 13.788019; 100.586309﻿ (Embassy of Turkey, Bangkok)
波的尼亞灣

波的尼亞灣（深藍色部份）
波的尼亚湾（芬蘭語：；瑞典語：）是位於波罗的海北部的海湾。
簡介

介於芬蘭西岸與瑞典東岸之間，南面以奧蘭群島和群島海為界。此灣南北長725公里、東西闊80至240公里不等，平均深度為60米，最深處為295米，面積為117,000平方公里。波的尼亞灣由兩部份構成，南部是波的尼亞海，北部是波的尼亞海灣。
含鹽量

由於波羅的海與外海的海水交換不大，而且緯度高，蒸發量少，所以含鹽度低。而且海水含鹽度自波羅的海出口處向海內逐漸減少，使深入內陸的波的尼亞灣成為波羅的海含鹽量最低的海域，由南部的5-7psu，遞減至北部的2-4psu，為一汽水海域。因為含鹽量低，容易結冰，所以冰封期長達六個月。
經濟

波的尼亞灣岸邊的陸地佈滿森林，因此以伐木業為區內主要經濟活動。
注入河流

瑞典
于默河
翁厄曼河
吕勒河
托爾訥河
芬兰
凯米河
奥卢河
周邊城市

瑞典
呂勒奧
于默奧
海訥桑德
松茲瓦爾
耶夫勒
恩舍爾茲維克
芬兰
波里
瓦萨
奧盧
凱米
奥兰
瑪麗港
參看

波羅的海
參考資料

波的尼亞灣環境資料
芬诺-斯堪地纳维亚冬季时的卫星照片，波的尼亚湾的北部，波的尼亚海湾，被海冰覆盖了
2006年6月太阳降落在芬兰波的尼亚湾
奧林匹克先生

曾7次獲得奧林匹克先生冠軍的阿諾·舒華辛力加（攝於1974年）
奧林匹克先生（英語：），是男子健美界的頭銜，授予國際健美總會每年舉辦的奧林匹克先生大賽冠軍。首屆賽事於1965年9月18日在美國紐約布魯克林音樂學院（英语：），首兩屆頭銜都由拉里·斯科特（英语：）蟬聯。獲得冠軍次數最多的是李·哈尼（英语：）及羅尼·科爾曼，各自於1984-91及1998-2005年間勇奪8次頭銜。
女子健美為奧林匹亞女士（Ms. Olympia）。
參考

↑  .   [2012-12-06]. （原始内容存档于2012-11-22）.
伸延閱讀

Wayne, Rick. . New York: St. Martin's Press. 1985: 93, 95, 250, 257. ISBN 0-312-55353-6. OCLC 12107650.
托比亚斯·舍伦贝格

| 托比亚斯·舍伦贝格 |
| --- | --- |
出生: 1978年11月17日  （45歲） 莱比锡 
职业: 跳水運動員 
托比亚斯·舍伦贝格（德語：，1978年11月17日—），德国男子跳水运动员。他曾代表德国参加2004年夏季奥林匹克运动会跳水比赛，联同安德烈亚斯·韦尔斯获得男子双人3米跳板银牌。
参考资料

↑  . International Olympic Committee.   [2022-05-22]. （原始内容存档于2022-05-22）.
2024年土耳其羽毛球國際挑戰賽

| 賽事資料 |
| --- | --- |
日期: 2024年10月10日－10月13日
級別: 國際挑戰賽
總獎金: 15,000美元
舉辦地點:  土耳其伊斯坦堡
比賽場地: Basaksehir Genclik ve Spor Ilce Müdürlügü Tesisleri
← 上一屆 下一屆 → 
2024年土耳其羽毛球國際挑戰賽為2024年度的土耳其羽毛球國際賽，屬世界羽聯國際挑戰賽級別，亦是2024年歐洲羽聯巡迴賽的其中一站。本屆賽事於2024年10月10日至10月13日在土耳其伊斯坦堡內的Basaksehir Genclik ve Spor Ilce Müdürlügü Tesisleri舉行，並由勝利體育冠名贊助，總獎金為15,000美元。
優勝者

| 項目 | 冠軍 | 亞軍 |
| --- | --- | --- |
| 男子單打（詳細） |  卡勒·科利约宁 |  Aryamann Tandon |
| 女子單打（詳細） |  Keisha Fatimah Azzahra |  阿美莱·舒尔茨 |
| 男子雙打（詳細） |  朱利安·马尤  威廉·维利格 |  伊劳埃·亚当  莱奥·罗西 |
| 女子雙打（詳細） |  Paula Lopez  Lucia Rodriguez |  Polina Buhrova  Yevheniia Kantemyr |
| 混合雙打（詳細） |  朱利安·马尤  莉亚·巴莱尔莫 |  羅漢·卡普爾  露丝维卡·斯瓦尼·加德 |
積分配置

依據BWF積分排名系統中的國際挑戰賽級別賽事點數分配，本賽事各輪積分配置如下表：
| 冠軍 | 亞軍 | 4強 | 8強 | 16強 | 32強 | 64強 | 128強 | 256強 |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- |
| 4,000 | 3,400 | 2,800 | 2,200 | 1,520 | 920 | 360 | 170 | 70 |
賽事賽果 > 男子單打

| 0 | 1 | 2 | 3 | 4 | 5 | 6 | 7 | 8 | 9 | 10 | 11 | 12 |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- |
|   | 準决赛 | 準决赛 | 準决赛 | 準决赛 | 準决赛 |  |  | 决赛 | 决赛 | 决赛 | 决赛 | 决赛 |
 
|   | 1 |   卡勒·科利约宁 | 22 | 21 |  |   |  |  |  |  |  |  |
|  | 4 |   黃涵瑞 | 20 | 17 |  |   |  |  |  |  |  |  |
|  | 4 |   黃涵瑞 | 20 | 17 |  |   |   | 1 |   卡勒·科利约宁 | 21 | 21 |  |
|  |  |  |  |  |  |   |   | 1 |   卡勒·科利约宁 | 21 | 21 |  |
|  |  |  |  |  |  |   |   |  |   Aryamann Tandon | 16 | 18 |  |
|  |  |   Saneeth Dayanand | 19 | 18 |  |   |   |  |   Aryamann Tandon | 16 | 18 |  |
|  |  |   Saneeth Dayanand | 19 | 18 |  |   |  |  |  |  |  |  |
|   |  |   Aryamann Tandon | 21 | 21 |  |   |  |  |  |  |  |  |
賽事賽果 > 女子單打

| 0 | 1 | 2 | 3 | 4 | 5 | 6 | 7 | 8 | 9 | 10 | 11 | 12 |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- |
|   | 準决赛 | 準决赛 | 準决赛 | 準决赛 | 準决赛 |  |  | 决赛 | 决赛 | 决赛 | 决赛 | 决赛 |
 
|   | 7 |   Anna Tatranova | 19 | 14 |  |   |  |  |  |  |  |  |
|  | 4 |   阿美莱·舒尔茨 | 21 | 21 |  |   |  |  |  |  |  |  |
|  | 4 |   阿美莱·舒尔茨 | 21 | 21 |  |   |   | 4 |   阿美莱·舒尔茨 | 11 | 9 |  |
|  |  |  |  |  |  |   |   | 4 |   阿美莱·舒尔茨 | 11 | 9 |  |
|  |  |  |  |  |  |   |   | 6 |   K F Azzahra | 21 | 21 |  |
|  | 3 |   莉昂妮絲·休特 | 12 | 6 |  |   |   | 6 |   K F Azzahra | 21 | 21 |  |
|  | 3 |   莉昂妮絲·休特 | 12 | 6 |  |   |  |  |  |  |  |  |
|   | 6 |   K F Azzahra | 21 | 21 |  |   |  |  |  |  |  |  |
賽事賽果 > 男子雙打

| 0 | 1 | 2 | 3 | 4 | 5 | 6 | 7 | 8 | 9 | 10 | 11 | 12 |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- |
|   | 準决赛 | 準决赛 | 準决赛 | 準决赛 | 準决赛 |  |  | 决赛 | 决赛 | 决赛 | 决赛 | 决赛 |
 
|   | 1 |   伊劳埃·亚当   莱奥·罗西 | 21 | 22 | 21 |   |  |  |  |  |  |  |
|  | 4 |   Rory Easton   Alex Green | 19 | 24 | 15 |   |  |  |  |  |  |  |
|  | 4 |   Rory Easton   Alex Green | 19 | 24 | 15 |   |   | 1 |   伊劳埃·亚当   莱奥·罗西 | 15 | 21 | 13 |
|  |  |  |  |  |  |   |   | 1 |   伊劳埃·亚当   莱奥·罗西 | 15 | 21 | 13 |
|  |  |  |  |  |  |   |   |  |   朱利安·马尤   威廉·维利格 | 21 | 17 | 21 |
|  | 3 |   Mael Cattoen   Lucas Renoir | 10 | 17 |  |   |   |  |   朱利安·马尤   威廉·维利格 | 21 | 17 | 21 |
|  | 3 |   Mael Cattoen   Lucas Renoir | 10 | 17 |  |   |  |  |  |  |  |  |
|   |  |   朱利安·马尤   威廉·维利格 | 21 | 21 |  |   |  |  |  |  |  |  |
賽事賽果 > 女子雙打

| 0 | 1 | 2 | 3 | 4 | 5 | 6 | 7 | 8 | 9 | 10 | 11 | 12 |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- |
|   | 準决赛 | 準决赛 | 準决赛 | 準决赛 | 準决赛 |  |  | 决赛 | 决赛 | 决赛 | 决赛 | 决赛 |
 
|   | 1 |   Polina Buhrova   Yevheniia Kantemyr | 21 | 21 |  |   |  |  |  |  |  |  |
|  |  |   Yasemen Bektas   Cansu Ercetin | 14 | 11 |  |   |  |  |  |  |  |  |
|  |  |   Yasemen Bektas   Cansu Ercetin | 14 | 11 |  |   |   | 1 |   Polina Buhrova（退）   Yevheniia Kantemyr |  |  |  |
|  |  |  |  |  |  |   |   | 1 |   Polina Buhrova（退）   Yevheniia Kantemyr |  |  |  |
|  |  |  |  |  |  |   |   | 2 |   Paula Lopez   Lucia Rodriguez |  |  |  |
|  |  |   本吉苏·埃尔切廷   娜兹勒詹·因吉 | 18 | 21 | 18 |   |   | 2 |   Paula Lopez   Lucia Rodriguez |  |  |  |
|  |  |   本吉苏·埃尔切廷   娜兹勒詹·因吉 | 18 | 21 | 18 |   |  |  |  |  |  |  |
|   | 2 |   Paula Lopez   Lucia Rodriguez | 21 | 15 | 21 |   |  |  |  |  |  |  |
賽事賽果 > 混合雙打

| 0 | 1 | 2 | 3 | 4 | 5 | 6 | 7 | 8 | 9 | 10 | 11 | 12 |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- |
|   | 準决赛 | 準决赛 | 準决赛 | 準决赛 | 準决赛 |  |  | 决赛 | 决赛 | 决赛 | 决赛 | 决赛 |
 
|   |  |   Rory Easton   丽兹·托尔曼 | 19 | 13 |  |   |  |  |  |  |  |  |
|  |  |   朱利安·马尤   莉亚·巴莱尔莫 | 21 | 21 |  |   |  |  |  |  |  |  |
|  |  |   朱利安·马尤   莉亚·巴莱尔莫 | 21 | 21 |  |   |   |  |   朱利安·马尤   莉亚·巴莱尔莫 | 21 | 21 |  |
|  |  |  |  |  |  |   |   |  |   朱利安·马尤   莉亚·巴莱尔莫 | 21 | 21 |  |
|  |  |  |  |  |  |   |   |  |   羅漢·卡普爾   R·S·加德 | 15 | 13 |  |
|  |  |   威廉·维利格   Flavie Vallet | 19 | 21 |  |   |   |  |   羅漢·卡普爾   R·S·加德 | 15 | 13 |  |
|  |  |   威廉·维利格   Flavie Vallet | 19 | 21 |  |   |  |  |  |  |  |  |
|   |  |   羅漢·卡普爾   R·S·加德 | 21 | 23 |  |   |  |  |  |  |  |  |
參考資料

羽毛球主题
↑  （英文） (PDF). Turkish Badminton Federation.   [2024-10-13].
↑   (PDF). Badminton World Federation. 2023-11-11  [2024-10-13]. （原始内容 (PDF)存档于2024-01-27） （英语）.
↑  （英文）. bwf.tournamentsoftware.com.   [2024-10-13].
↑  （英文）. bwf.tournamentsoftware.com.   [2024-10-13].
↑  （英文）. bwf.tournamentsoftware.com.   [2024-10-13].
↑  （英文）. bwf.tournamentsoftware.com.   [2024-10-13].
↑  （英文）. bwf.tournamentsoftware.com.   [2024-10-13].
磁矩

磁矩是磁鐵的一種物理性質。處於外磁場的磁鐵，會感受到力矩，促使其磁矩沿外磁場的磁場線方向排列。磁矩可以用向量表示。磁鐵的磁矩方向是從磁鐵的指南極指向指北極，磁矩的大小取決於磁鐵的磁性與量值。不只是磁鐵具有磁矩，載流迴路、電子、分子或行星等等，都具有磁矩。
科學家至今尚未發現宇宙中存在有磁單極子。一般磁性物質的磁場，其泰勒展開的多極展開式，由於磁單極子項目恆等於零，第一個項目是磁偶極子項、第二個項目是磁四極子（）項，以此类推。磁矩也分為磁偶極矩、磁四極矩等等部分。從磁矩的磁偶極矩、磁四極矩等等，可以分別計算出磁場的磁偶極子項目、磁四極子項目等等。隨著距離的增遠，磁偶極矩部分會變得越加重要，成為主要項目，因此，磁矩這術語時常用來指稱磁偶極矩。有些教科書內，磁矩的定義與磁偶極矩的定義相同。
概述

一個載流迴圈的磁偶極矩是其所載電流乘以迴路面積：
其中， {\boldsymbol {\mu }}\,\!為磁偶極矩， I\,\!為電流， \mathbf {a} \,\!為面積向量。磁偶極矩、面積向量的方向是由右手定則決定。
處於外磁場的載流迴圈，其感受到的力矩和其勢能與磁偶極矩的關係為：
其中， {\boldsymbol {\tau }}\,\!為力矩， \mathbf {B} \,\!為磁場， U\,\!為勢能。
許多基本粒子，例如電子，都具有內稟磁矩。這種內稟磁矩是許多巨觀磁場力的來源，許多物理現象也和此有關。這種磁矩和古典物理的磁矩不同，而是和粒子的自旋有關，必須用量子力學來解釋。這些內稟磁矩是量子化的，最小的基本單位，常常稱為「磁子」（）。例如，電子自旋的磁矩與波耳磁子的關係式為：
其中， {\boldsymbol {\mu }}_{s}\,\!為電子自旋的磁矩，電子自旋g因子 g_{s}\,\!是一項比例常數， \mu _{B}\,\!為波耳磁子， \mathbf {S} \,\!為電子的自旋， \hbar \,\!是約化普朗克常數。
單位

採用國際單位制，磁偶極矩的因次是面積×電流。磁偶極矩的單位有兩種等價的表示法：
CGS單位制又可細分為幾種亞單位制：靜電單位制（），電磁單位制（）、高斯單位制。
| 語言 | 國際單位制 | 靜電單位制 | 電磁單位制 | 高斯單位制 |
| --- | --- | --- | --- | --- |
| 中文 | 1 安培·公尺2 = 1 焦耳／特斯拉 | = (103 c) 靜安培·公分2 | = (103)  絕對安培·公分2 | = (103) 爾格／高斯 |
| 英文 | 1 A·m2 =1 J/T | = (103 c) statA·cm2 | = (103) abA·cm2 | = (103) erg／Gauss |
磁偶極矩在電磁單位制與在靜電單位制的比例正好等於單位為公分／秒的光速。
在這篇文章內，所有的方程式都採用國際單位制。
兩種磁源

在任何物理系統裏，磁矩最基本的源頭有兩種：
電荷的運動，像電流，會產生磁矩。只要知道物理系統內全部的電流密度分佈（或者所有的電荷的位置和速度），理論上就可以計算出磁矩。
像電子、質子一類的基本粒子會因自旋而產生磁矩。每一種基本粒子的內稟磁矩的大小都是常數，可以用理論推導出來，得到的結果也已經通過做實驗核對至高準確度。例如，電子磁矩的測量值是−9.284764×10−24焦耳／特斯拉。磁矩的方向完全決定於粒子的自旋方向（電子磁矩的測量值是負值，這意味著電子的磁矩與自旋呈相反方向）。
整個物理系統的淨磁矩是所有磁矩的向量和。例如，氫原子的磁場是以下幾種磁矩的向量和：
電子的自旋。
電子環繞著質子的軌域運動。
質子的自旋。
再舉個例子，構成條形磁鐵的物質，其未配對電子的內稟磁矩和軌域磁矩的向量和，是條形磁鐵的磁矩。
計算磁矩的方程式 > 平面迴圈

對於最簡單的案例，平面載流迴圈的磁偶極矩 {\boldsymbol {\mu }}\,\!是
其中， I\,\!是迴圈所載有的恆定電流， \mathbf {a} \,\!是平面迴圈的面積向量。
面積向量和磁偶極矩的方向是由右手定則給出：令四隻手指朝著電流方向彎曲，伸直大拇指，則大拇指所指的方向即是面積向量的方向，也是磁偶極矩的方向。
這有限面積的載流迴圈還有更高階的磁矩，像磁四極矩，磁八極矩等等。假設載流迴圈的面積趨向於零、電流趨向於無窮大，同時保持 {\boldsymbol {\mu }}=I\mathbf {a} \,\!不變，則所有更高階的磁矩會趨向於零，這真實的載流迴圈趨向於理想磁偶極子，或純磁偶極子。
計算磁矩的方程式 > 任意迴路

對於任意迴路案例，假設迴路載有恆定電流 I\,\!，則其磁偶極矩為
其中， \mathbb {S} \,\!是積分曲面， \mathbb {C} \,\!是 \mathbb {S} \,\!邊緣的閉合迴路， \mathrm {d} \mathbf {a} \,\!是微小面積元素， \mathrm {d} {\boldsymbol {\ell }}\,\!是微小線元素， \mathbf {r} \,\!是 \mathrm {d} {\boldsymbol {\ell }}\,\!的位置。
引用向量恆等式
即可得到磁偶極矩的路徑積分方程式
計算磁矩的方程式 > 任意電流分佈

對於最廣義的任意電流分佈案例，磁偶極矩為
其中， \mathbb {V} \,\!是積分體積， \mathbf {r} \,\!是源電流位置， \mathbf {J} \,\!是電流密度， \mathrm {d} V\,\!是微小體積元素。
任意一群移動電荷，像旋轉的帶電固體，都可以用這方程式計算出其磁偶極矩。
計算磁矩的方程式 > 基本粒子

在原子物理學和核子物理學裏，磁矩的大小標記為 \mu \,\!，通常測量單位為波耳磁子或核磁子（）。磁矩關係到粒子的自旋，和／或粒子在系統內的軌域運動。以下列表展示出一些粒子的內稟磁矩：
| 粒子 | 內稟磁矩（10−27 焦耳／特斯拉） | 自旋量子數 |
| --- | --- | --- |
| 電子 | -9284.764 | 1/2 |
| 質子 | +14.106067 | 1/2 |
| 中子 | -9.66236 | 1/2 |
| 緲子 | -44.904478 | 1/2 |
| 重氫 | +4.3307346 | 1 |
| 氫-3 | +15.046094 | 1/2 |

欲知道更多有關於磁矩與磁化強度之間的物理關係，請參閱條目磁化強度。
載流迴路產生的磁場

載流迴路會在周圍產生磁場。這磁場包括偶極磁場與更高次的多極項目。但是，隨著距離的增遠，這些多極項目會更快速地減小，因此，在遠距離位置，只有偶極項目是磁場的顯要項目。
思考一個載有恆定電流 I\,\!的任意局域迴路 \mathbb {C} \,\!，其磁矢勢 \mathbf {A} \,\!為
其中， \mathbf {r} \,\!是檢驗位置， \mathbf {r} '\,\!是源頭位置，是微小線元素 \mathrm {d} {\boldsymbol {\ell }}\,'\,\!的位置， \mu _{0}\,\!是磁常數。
假設檢驗位置足夠遠， r>r'\,\!，則表達式 {\frac {1}{|\mathbf {r} -\mathbf {r} '|}}\,\!可以泰勒展開為
其中， P_{n}(\cos \theta ')\,\!是勒讓德多項式， \theta '\,\!是 \mathbf {r} \,\!與 \mathbf {r} '\,\!之間的夾角。
所以，磁矢勢展開為
思考 n=0\,\!項目，也就是磁單極子項目：
由於閉合迴路的向量線積分等於零，磁單極子項目恆等於零。
再思考 n=1\,\!項目，也就是磁偶極子項目：
注意到磁偶極矩為 {\boldsymbol {\mu }}=I\oint _{\mathbb {S} '}\mathrm {d} \mathbf {a} '\,\!，偶極磁矢勢可以寫為
偶極磁場 \mathbf {B} _{1}\,\!為
由於磁偶極子的向量勢有一個奇點在它所處的位置（原點 \mathbf {O} ），必須特別小心地計算，才能得到正確答案。更仔細地推導，可以得到磁場為
其中， \delta ^{3}(\mathbf {r} )\,\!是狄拉克δ函數。
偶極磁場的狄拉克δ函數項目造成了原子能級分裂，因而形成了超精細結構（）。在天文學裏，氫原子的超精細結構給出了21公分譜線，在電磁輻射的無線電波範圍，是除了3K背景輻射以外，宇宙彌漫最廣闊的電磁輻射。從復合紀元（）至再電離紀元（）之間的天文學研究，只能依靠觀測21公分譜線無線電波。
給予幾個磁偶極矩，則按照疊加原理，其總磁場是每一個磁偶極矩的磁場的總向量和。
處於外磁場的磁偶極子 > 磁偶極子感受到的磁力矩

如圖右，假設載有電流 I\,\!的一個方形迴圈處於外磁場 \mathbf {B} =B_{0}{\hat {\mathbf {z} }}\,\!。方形迴圈四個邊的邊長為 w\,\!，其中兩個與 {\hat {\mathbf {y} }}\,\!平行的邊垂直於外磁場，另外兩個邊與磁場之間的夾角角弧為 -\theta +\pi /2\,\!。
垂直於外磁場的兩個邊所感受的磁力矩為
另外兩個邊所感受的磁力矩互相抵消。注意到這迴圈的磁偶極矩為   {\boldsymbol {\mu }}=Iw^{2}{\hat {\boldsymbol {\mu }}}\,\!。所以，這迴圈感受到的磁力矩為
令載流迴圈的面積趨向於零、電流趨向於無窮大，同時保持 {\boldsymbol {\mu }}=I\mathbf {a} \,\!不變，則這載流迴圈趨向於理想磁偶極子。所以，處於外磁場的磁偶極子所感受到的磁力矩也可以用上述方程式表示。
當磁偶極矩垂直於磁場時，磁力矩的大小是最大值 \mu B_{0}\,\!；當磁偶極矩與磁場平行時，磁力矩等於零。
處於外磁場的磁偶極子 > 磁偶極子的勢能

將載流迴圈從角弧 \theta _{1}\,\!扭轉到角弧 \theta _{2}\,\!，磁場所做的機械功 W\,\!為
注意到磁力矩的扭轉方向是反時針方向，而 \theta \,\!是朝著順時針方向遞增，所以必須添加一個負號。設定 \theta _{1}=\pi /2\,\!，則
對抗這磁場的磁力矩，將載流迴圈從角弧 \pi /2\,\!扭轉到角弧 \theta _{2}\,\!，所做的機械功 W_{a}\,\!為
定義載流迴圈的勢能 U\,\!等於這機械功 W_{a}\,\!，以方程式表示為
與前段所述同理，磁偶極子的勢能也可以用這方程式表示。當磁偶極矩垂直於磁場時，勢能等於零；當磁偶極矩與磁場呈相同方向時，勢能是最小值 -\mu B_{0}\,\!；當磁偶極矩與磁場呈相反方向時，勢能是最大值 \mu B_{0}\,\!。
處於外磁場的磁偶極子 > 非均勻磁場

假設外磁場為均勻磁場，則作用於載流迴路 \mathbb {C} '\,\!的磁場力等於零：
假設外磁場為非均勻的，則會有一股磁場力，作用於磁偶極子。依照磁矩模型的不同，求得的磁場力也會不同。採用常見的「電流模型」，則一個磁偶極子所感受到的磁場力為
另外一種採用「磁荷模型」。這類似電偶極矩的模型，計算出的磁場力為
兩者之間的差別為
假設，電流等於零，電場不含時間，則根據馬克士威-安培方程式，
兩種模型計算出來的磁場力相等。可是，假設電流不等於零，或電場為含時電場，則兩種模型計算出來的磁場力不相等。1951年，兩個不同的實驗，研究中子的散射於鐵磁性物質，分別得到的結果與電流模型預估的結果相符合。
範例 > 圓形載流迴圈的磁偶極矩

一個載流迴圈的磁偶極矩與其面積和所載電流有關。例如，載有1安培電流，半徑 r'\,\!為0.05公尺的單匝圓形載流迴圈，其磁偶極矩為：
磁偶極矩垂直於載流迴圈的平面。載流迴圈的磁矩，可以用來建立以下幾點論據：
假設場位置的距離 r\,\!超遠於迴圈半徑 r'=0.05\ \mathrm {m} \,\!，則磁場會呈反立方減弱：
假設在地球的某地方，地磁場 \mathbf {B} _{E}\,\!的數值大約為0.5 高斯（5×10−5 特斯拉），而且迴圈磁矩垂直於地磁場 \mathbf {B} _{E}\,\!，則此迴圈所感受到的力矩為
應用力矩的觀念，可以製造出羅盤。假設這羅盤的磁針，由於力矩的作用，從磁針的磁矩垂直於地磁場 \mathbf {B} _{E}\,\!，旋轉至磁針的磁矩與地磁場 \mathbf {B} _{E}\,\!呈相同方向，則這羅盤-地球系統釋放出的能量 U\,\!為
範例 > 螺線管的磁矩

一個多匝線圈（或螺線管）的磁矩是其每個單匝線圈的磁矩的向量和。對於全同匝（單層捲繞），只需將單匝線圈的磁矩乘以匝數，就可得到總磁矩。然後，這總磁矩可以用來計算磁場，力矩，和儲存能量，方法與使用單匝線圈計算的方法相同。
假設螺線管的匝數為 N\,\!，每一匝線圈面積為 a\,\!，通過電流為 I\,\!，則其磁矩為
範例 > 載電粒子圓周運動的磁矩

假設，一個點電荷 q\,\!以等速 v\,\!繞著z-軸，移動於半徑為 r\,\!的平面圓形路徑，則其電流為
其磁矩為
其角動量 \mathbf {J} \,\!為
其中， m\,\!是載電粒子的質量。
所以，磁矩與角動量的經典關係為
對於電子，這經典關係為
其中， m_{e}\,\!是電子的質量， e\,\!是電子的絕對電量。
假設，這點電荷是個束縛於氫原子內部的電子。由於離心力等於庫侖吸引力，
其中， \epsilon _{0}\,\!是電常數。
現在施加外磁場 \mathbf {B} =B{\hat {\mathbf {z} }}\,\!於此氫原子，則會有額外的勞侖茲力作用於電子。假設軌道半徑不變（這只是一個粗略計算），只有電子的速度改變為 v_{B}\,\!，則
所以，
假設，兩個速度的差別 \Delta v=v_{B}-v\,\!超小，則
所以，由於施加外磁場 \mathbf {B} \,\!，磁矩的變化為
注意到 \Delta {\boldsymbol {\mu }}\,\!與 \mathbf {B} \,\!呈相反方向，因而減弱了磁場。這是抗磁性的經典解釋。可是，抗磁性是一種量子現像，經典解釋並不正確。
為了簡略計算，使用半經典方法，可以求出磁矩的變化為
其中， \langle r^{2}\rangle \,\!是半徑平方的期望值。
範例 > 電子的磁矩

電子和許多其它種類的粒子都具有內稟磁矩。這是一種量子屬性，涉及到量子力學。詳盡細節，請參閱條目電子磁偶極矩（）。微觀的內稟磁矩集聚起來，形成了巨觀的磁效應和其它物理現象，例如電子自旋共振。
電子的磁矩是
其中， g_{e}\,\!是電子的朗德g因子， \mu _{B}=e\hbar /2m_{e}\,\!是波耳磁子， \mathbf {S} \,\!是電子的自旋角動量。
按照前面計算的經典結果， g_{e}=1\,\!；但是，在狄拉克力學裏， g_{e}=2\,\!；更準確地，由於量子電動力學效應，它的實際値稍微大些， g_{S}=2.002\,319\,304\,36\,\!。
請注意，由於這方程式內的負號，電子磁矩與自旋呈相反方向。對於這物理行為，經典電磁學的解釋為：假想自旋角動量是由電子繞著某旋轉軸而產生的。因為電子帶有負電荷，這旋轉所產生的電流的方向是相反的方向，這種載流迴路產生的磁矩與自旋呈相反方向。同樣的推理，帶有正電荷的正子（電子的反粒子），其磁矩與自旋呈相同方向。
範例 > 原子的磁矩

在原子內部，可能會有很多個電子。多電子原子的總角動量計算，必須先將每一個電子的自旋總和，得到總自旋，再將每一個電子的軌角動量總和，得到總軌角動量，最後用角動量耦合（）方法將總自旋和總軌角動量總和，即可得到原子的總角動量。原子的磁矩 \mu \,\!與總角動量 \mathbf {J} \,\!的關係為
其中， g_{J}\,\!是原子獨特的朗德g因子。
磁矩對於磁場方向的分量 \mu _{z}\,\!是
其中， J_{z}=J_{m}\hbar \,\!是總角動量對於磁場方向的分量， J_{m}\,\!是磁量子數，可以取2J+1個整數値，-J、 -J+1、…、J-1、J，之中的任意一個整數值。
因為電子帶有負電荷，所以 \mu _{z}\,\!是負值。
處於磁場的磁偶極子的動力學，不同於處於電場的電偶極子的動力學。磁場會施加力矩於磁偶極子，迫使它依著磁場線排列。但是，力矩是角動量對於時間的導數。所以，會產生自旋進動，也就是說，自旋方向會改變。這物理行為以方程式表達為
其中， \gamma \,\!是迴轉磁比率（） ， \mathbf {H} \,\!是磁場。
注意到這方程式的左手邊項目是角動量對於時間的導數，而右手邊項目是力矩。磁場又可分為兩部分：
其中， \mathbf {H} _{eff}\,\!是有效磁場（外磁場加上任何自身場）， \lambda \,\!是阻尼係數。
這樣，可以得到蘭道-李佛西茲-吉爾伯特方程式（）：
方程式右邊第一個項目描述磁偶極子繞著有效磁場的進動，第二個項目是阻尼項目，會使得進動漸漸減弱，最後消失。蘭道-李佛西茲-吉爾伯特方程式是研究磁化動力學最基本的方程式之一。
範例 > 原子核的磁矩

参见：核磁矩
核子系統是一種由核子（質子和中子）組成的精密物理系統。自旋是核子的量子性質之一。由於原子核的磁矩與其核子成員有關，從核磁矩的測量數據，更明確地，從核磁偶極矩的測量數據，可以研究這些量子性質。
雖然有些同位素原子核的激發態的衰變期超長，大多數常見的原子核的自然存在狀態是基態。每一個同位素原子核的能態都有一個獨特的、明顯的核磁偶極矩，其大小是一個常數，通過細心設計的實驗，可以測量至非常高的精確度。這數值對於原子核內每一個核子的獨自貢獻非常敏感。若能夠測量或預測出這數值，就可以揭示核子波函數的內涵。現今，有很多理論模型能夠預測核磁偶極矩的數值，也有很多種實驗技術能夠進行原子核測試。
範例 > 分子的磁矩

任何分子都具有明確的磁矩。這磁矩可能會跟分子的能態有關。通常而言，一個分子的磁矩是下列貢獻的總和，按照典型強度從大至小列出：
假若有未配對電子，則是其自旋所產生的磁矩（順磁性貢獻）
電子的軌域運動，處於基態時，所產生常與外磁場成正比的磁矩（抗磁性貢獻）
依照核自旋組態，核自旋所產生的總磁矩。
範例 > 分子的磁矩 > 分子磁性範例

氧分子，O2，由於其最外面的兩個未配對電子的自旋，具有強順磁性。
二氧化碳分子，CO2，由於電子軌域運動而產生的，與外磁場成正比的，很微弱的磁矩。在某些稀有狀況下，假若這分子是由具磁性的同位素組成，像13C或17O，則此同位素原子核也會將其核磁性貢獻給分子的磁矩。
氫分子，H2，處於一個弱磁場（或零磁場），會顯示出核磁性。氫分子的兩種自旋異構體，正氫或仲氫，都具有這種物理性質。
參閱

電偶極矩
磁化強度
磁化率
球多極矩
絕熱不變數
磁偶極間交互作用（）
參考文獻

↑  Jackson, John David,  3rd., USA: John Wiley & Sons, Inc.: pp. 186, 1999, ISBN 978-0-471-30932-1  引文格式1维护：冗余文本 (link)
↑  Cardarelli, F.,  2nd, Springer: pp. 20–25, 2004, ISBN 1-8523-3682-X  引文格式1维护：冗余文本 (link)
↑  美國國家標準與技術研究院（NIST）的實驗値：電子磁矩 （页面存档备份，存于）
↑  .   [2010-04-10]. （原始内容存档于2009-08-22）.
↑  Griffiths, David J.,  (PDF), American Journal of Physics, August 1982, 50 (8): pp. 698  [2010-04-11], （原始内容存档 (PDF)于2020-05-12）  引文格式1维护：冗余文本 (link)
1 2  Boyer, Timothy H.,  (PDF), American Journal of Physics, 1988, 56 (8): pp. 688–692, doi:10.1119/1.15501  引文格式1维护：冗余文本 (link)[永久]
↑  Griffiths, David J., , Prentice Hall: pp. 260–262, 1998, ISBN 0-13-805326-X  引文格式1维护：冗余文本 (link)
↑  O'Dell, S. L.; Zia, R. K. P.,  (PDF), American Journal of Physics, Jan 1986, 54 (1): pp. 32–35  引文格式1维护：冗余文本 (link)[永久]
↑  RJD Tilley, , John Wiley and Sons: pp. 368, 2004, ISBN 0470852755  引文格式1维护：冗余文本 (link)
↑  Stuart Alan Rice,  128, Wiley: pp. 208 ff, 2004, ISBN 0471445282  引文格式1维护：冗余文本 (link)
假設一個平面載流迴圈的面積向量為 \mathbf {a} \,\!、所載電流為 I\,\!，則其磁偶極矩為 {\boldsymbol {\mu }}=I\mathbf {a} \,\!。
磁偶極子的磁場線。從側面望去，磁偶極子豎立於繪圖的中央。
處於均勻磁場的一個方形載流迴圈。
螺線管三維電腦繪圖。
香港單車節

香港單車節（Hong Kong Cyclothon）是由香港旅遊發展局主辦、新鴻基地產贊助的單車活動。該活動於2015年首次舉辦，活動包括比賽、嘉年華會，國際賽事分站及其他單車活動。
背景

單車運動在香港日趨流行，不少香港單車運動員在國際比賽中獲獎，其中「牛下女車神」李慧詩更在2012年倫敦奧運場地單車項目中奪得銅牌，更令單車運動在香港掀起熱潮，旅發局有見及此，便提出舉辦一年一度的單車主題活動，冀吸引更多外國遊客，讓香港成為充滿活力的國際都會。
路線 > 2018年

50公里組／50公里隊際組／新地粤港澳大灣區青年盃
路線：由尖沙咀起步，途經長青隧道、青馬大橋及汀九橋至馬灣，再經南灣隧道、昂船洲大橋及尖山隧道至沙田，然後返回尖沙咀。
30公里組／東亞銀行百周年紀念大學盃
路線：由尖沙咀起步，途經長青隧道至青衣，然後沿南灣隧道及昂船洲大橋返回尖沙咀。
家庭單車樂（自攜單車組別）
路線：於尖沙咀東梳士巴利道、麼地道及麼地里約1.47公里長的賽道，以繞圈方式進行
家庭單車樂（四輪車組別）
路線：於尖沙咀東梳士巴利道、麼地道及麼地里約1.47公里長的賽道，以繞圈方式進行。
兒童及少年單車樂
路線：於尖沙咀東梳士巴利道、麼地道及麼地里約1.47公里長的賽道，以繞圈方式進行。
總裁慈善及名人單車遊
路線：於尖沙咀東梳士巴利道、麼地道及麼地里約1.47公里長的賽道上繞兩圈。
Elite Partners 男子公路繞圈賽、女子公路繞圈賽
路線：於尖沙咀東梳士巴利道、麼地道及麼地里約4.3公里長（男子公路繞圈賽）或1.47公里長（女子公路繞圈賽）的賽道繞三圈。
路線 > 2019年和2020年

2019年10月，由於受到反修例運動示威浪潮影響，香港旅遊發展局宣布原定10月13日舉行的活動取消。2020年亦因全球新型肺炎持續不穩，為“保障車手安全”而決定取消。
路線 > 2021年

原定這屆賽事會移師港珠澳大橋香港段舉行。路線由香港口岸出發，經過觀景山隧道、位於機場水道及西部水域的高架道路，至粵港邊界前折返。但最後因新型肺炎疫情而取消。
路線 > 2022年

單車節停播4年後再次重新舉行，雖然有5000選手報名，但由於氣溫僅攝氏9.4度下，最終出席者只有近4000人。而活動進行期間，強烈季候風信號持續生效，大會在起步前因應風速問題，宣布50公里組取消行經汀九橋及青馬大橋，有單車手駛過記者時呼喊「回水」。在強風下，有正起步的單車手被圍板擊中，但最終順利舉行。
路線 > 2024年

「50公里組」的路線今屆新增沙田嶺隧道，整體覆蓋「四隧三橋」，至於「32公里組」路線則首次踩上汀九橋，長度較去年增2公里，兩組參賽名額合共增至6,000個。
比賽結果 > 2015年

男子公路繞圈賽
冠軍： 張富肇（中國香港）
女子公路繞圈賽
冠軍： 谢敏仪（中国）
國際專業公路繞圈賽
冠軍： 羅曼·范·尤登（新西兰）（CCN單車隊）
比賽結果 > 2016年

50公里挑戰組
冠軍： 克里斯蒂安·梅爾（加拿大）（澳瑞凱車隊）
30公里悠遊組
冠軍： 吳穎聰（中國香港）
男子公路繞圈賽
冠軍： 杜寧（新加坡）
女子公路繞圈賽
冠軍： Sandra Dos Santos（法國）
國際專業公路繞圈賽
冠軍： 馬泰·莫賀歷（斯洛文尼亚）（藍波–美利達）
比賽結果 > 2017年

是次賽事吸引了4900人參加，其中2600人參加50公里挑戰賽。本年度之國際專業公路繞圈賽獲冠名為「新鴻基地產香港挑戰賽」，同時首次獲國際自行車聯盟認可為1.1級別賽事，並被列入亞洲巡迴賽賽事之一。
50公里組
冠軍： 羅拔·史葛（英国）（威金斯車隊）
30公里組
冠軍： 譚浩柱（中國香港）
男子公路繞圈賽
冠軍： 馮俊凱（臺灣地區）（巴林–美利達）
女子公路繞圈賽
冠軍： 梁潔儀（中國香港）
新鴻基地產香港挑戰賽
冠軍： 馬泰·莫賀歷（斯洛文尼亚）（阿聯酋航空車隊）
亞軍： 羅比·赫卡（澳大利亚）（愛壽維）
季軍： 新城幸也（日本）（日本國家隊）
比賽結果 > 2018年

是次國際賽事獲冠名為「Hammer香港站」，為Hammer Series分站賽之一（UCI 1.1級），亦是Hammer Series自2017年首辦以來，首次於亞洲舉行分站賽。
50公里組參與人數約3100人，完成率96%。30公里組參與人數約1700人，完成率92%。
50公里組
冠軍： 卡德尔·埃文斯（澳大利亚）
30公里組
冠軍： 李致和（中國香港）
Hammer香港站
冠軍：米奇頓-史葛車隊
亞軍：快步車隊
季軍：博拉-漢斯格雅車隊
比賽結果 > 2019年

受反修例運動活動影響，主辦單位於10月3日宣布活動取消。
比賽結果 > 2020年

受2019冠状病毒病疫情影響，主辦單位於8月19日宣布活動取消。
比賽結果 > 2021年

主辦單位於2022年1月5日宣布活動取消。
比賽結果 > 2023年

環粵港澳大灣區城市自行車挑戰賽（香港站）男子公路組
環粵港澳大灣區城市自行車挑戰賽（香港站）女子公路組
國際單車聯盟1.1級公路賽
冠軍： 盧卡斯·普斯貝格（奥地利）（澳洲傑科車隊）
亞軍： 凱恩·李察士（澳大利亚）（史奇普資本車隊）
季軍： 茲德涅克·史堤巴（捷克）（澳洲傑科車隊）
外部連結

香港單車節 （页面存档备份，存于）
↑  . 體路. 2019-10-03  [2022-12-19]. （原始内容存档于2022-12-19）.  （页面存档备份，存于）
↑  . 香港01. 2020-08-19  [2022-12-19]. （原始内容存档于2022-12-19）.  （页面存档备份，存于）
↑  . 明報. 2022-12-19  [2022-12-19]. （原始内容存档于2022-12-20）.  （页面存档备份，存于）
↑  .   [2018-02-19]. （原始内容存档于2018-02-20）.  （页面存档备份，存于）
馬雷克斯·梅耶里斯

| 馬雷克斯·梅耶里斯 |
| --- | --- |
出生: 1991年9月2日  （33歲） 利耶帕亚 
职业: 篮球运动员 
馬雷克斯·梅耶里斯（拉脫維亞語：，1991年9月2日—），拉脫維亞籃球運動員，現在效力於拉脫維亞球隊里加籃球俱樂部。他也代表拉脫維亞國家男子籃球隊參賽。
參考資料

↑  . FIBA Europe.   [1 September 2011]. （原始内容存档于2012-05-25）.  Archive.is的存檔，存档日期2012-05-25
↑  Latvia in Eurobasket 2013 的存檔，存档日期2013-08-10.
| --- | --- |
：各地 :  拉脱维亚
台灣祭

| 台灣祭 Taiwan Music Festival |
| --- | --- |
類型: 獨立音樂
日期: 四月
地点:  臺灣屏東縣恆春鎮 屏東市（2024年）
創辦人: 屏東縣政府
已舉辦年數: 2021年至今
網站: www.amazing-pingtung.com/tmf
台灣祭（英語：）為臺灣音樂祭，由屏東縣政府主辦。通常於每年四月在屏東舉辦，活動除歌手、樂團表演外，還有市集、互動遊戲等環節。
歷史

由於長年在屏東縣恆春鎮舉辦的獨立音樂祭「春宴」以及春天吶喊分別於2019、2020年停辦，故後由屏東縣政府接手舉辦台灣祭，在2021年首次舉行。
參考文獻

↑  . Marie Claire 美麗佳人. 2024-03-28  [2024-04-02]. （原始内容存档于2024-04-02） （中文（臺灣））.
↑  . 屏東縣政府. 2022-03-23.
↑  . 自由時報. 2023-04-01.
咔贝乐

咔贝乐上海
咔贝乐（），是來自危地马拉的連鎖快餐廳品牌，创建于1971年。
咔贝乐在南北美洲均有分店，是瓜地馬拉主要的连锁速食店。除美洲外，西班牙有两家分店，印度尼西亚有一家分店。
中國曾有的一間咔貝樂快餐廳位於上海。但於2009年關閉。
参考资料

↑  何国世. . 台北市: 五南圖書出版股份有限公司. 2021: 32. ISBN 9789865229726.
↑  .   [2021-10-20]. （原始内容存档于2016-04-19）.
外部連結

咔贝乐 (中文) (Archive)
咔贝乐（页面存档备份，存于） （英文）/（西班牙文）
王孝达 (1901年)

王孝达
王孝达（1901年—1927年9月5日），云南祥云人，号味泉，乳名寿生。
王孝达生于祥城北街一个封建书香世家。1919年春考入昆明十一属联合中学，半年后转入云南省立法政学校；1920年，转学到北京国立法政专门学校，与在北京大学的同乡王复生、王德三交往密切。1924年初赴上海，入南方大学，同年秋加入社会主义青年团，1925年转为中国共产党党员。
1925年秋，赴广东参加北伐战争，分配到彭湃领导的广东省农民协会做农运工作。同年冬，受派同柯柏年到汕头工作。1926年初，参与潮梅国民党改组，并任国民党广东省党部潮梅办事处秘书。
1927年四·一二事件后，在汕头被捕，9月5日被处决于汕头中山公园，时年26岁。遗体被葬在汕头存心善公墓。
位于祥云县祥城镇北后街的故居现为云南省文物保护单位。
参考资料

1 2  祥云县志编纂委员会. . 北京: 中华书局. 1996: 801. ISBN 7-101-01548-4.
1 2 3 4  云南省地方志编纂委员会. . 昆明: 云南人民出版社. 2002: 135–136. ISBN 7-222-03576-1.
↑  云南省人民政府.  . 维基文库. 2019-02-21 （中文）.
2020年夏季奧林匹克運動會卡達代表團

2020年夏季奥林匹克运动会卡塔尔代表团是卡塔尔所派出的，因2019冠状病毒病疫情而延期至2021年举办的第32届夏季奥林匹克运动会的代表团。这是该国第十次参加夏季奥运。
卡塔尔队共派出包括13名男选手和3名女选手在内的共16名选手参加该届奥运，入选代表团的选手中有相当一部分是生于卡塔尔国外。射击选手Mohammed Al-Rumaihi和赛艇选手Tala Abujbara获选为代表团的开幕式旗手。
卡塔尔队在该届奥运共收获两枚金牌和一枚铜牌，收获历史首金的同时也刷新历史最好成绩。该国的奥运首金来自于法瑞斯·埃爾巴克，他在男子96公斤级举重项目上以402公斤的成绩打破该项目奥运纪录。之后跳高选手穆塔茲·伊薩·巴爾希姆帮助该国再拿下一枚金牌，他在男子跳高决赛成绩与意大利选手吉安馬科·坦貝里的相同，当裁判要求加赛时，两人选择直接结束比赛，共享金牌。最后，舍里夫·尤諾斯和艾哈邁德·蒂揚在男子沙滩排球项目上拿下铜牌，令该国成为历史上首个获得奥运沙滩排球奖牌的中东国家。卡塔尔奥林匹克委员会主席Joaan bin Hamad表示，代表团在该届奥运写下了卡塔尔体育史的新篇章。
奖牌统计 > 各项目奖牌分布

| 0 | 1 | 2 | 3 | 4 |
| --- | --- | --- | --- | --- |
| 比賽項目 | 1 金牌 | 1 銀牌 | 1 銅牌 | 總數 |
|  田徑 | 1 | 0 | 0 | 1 |
|  舉重 | 1 | 0 | 0 | 1 |
|  排球 | 0 | 0 | 1 | 1 |
| 總計 | 2 | 0 | 1 | 3 |
奖牌统计 > 奖牌获得者

| 奖牌 | 运动员 | 项目 | 赛事 | 日期 |
| --- | --- | --- | --- | --- |
| 1 金牌 | 法瑞斯·埃爾巴克 | 舉重 | 男子96公斤級 | 7月31日 |
| 1 金牌 | 穆塔茲·伊薩·巴爾希姆 | 田徑 | 男子跳高 | 8月1日 |
| 1 銅牌 | 舍里夫·尤諾斯 艾哈邁德·蒂揚 | 排球 | 男子沙灘 | 8月7日 |