准粒子列表

奇数分母分数电荷粒子：如 e/3、 e/5最常见于分数量子霍尔效应的劳克林态(Laughlin)。这些态出现在填充因子 \nu =1/m（ m是奇数，如 1/3、1/5、1/7）时。劳克林准粒子（Laughlin quasiparticles）的电荷是 e/m，比如 \nu =1/3时，电荷为 e/3； \nu =1/5时，电荷为 e/5。这是因为电子通过强相互作用“分担”电荷，形成了一个新的有效粒子。这些准粒子是任意子，它们的统计介于费米子和玻色子之间。具体来说，它们的交换相位是分数形式的，比如 \theta =\pi /m（ m是奇数）。这意味着交换两个 e/3准粒子时，波函数会乘以一个相位 e^{i\pi /3}，而不是简单的 +1（玻色子）或  -1（费米子）。
偶数分母分数电荷粒子：如 e/4、 2e/5，出现在更复杂的量子霍尔态中，比如  \nu =p/q（ q是偶数）。这些状态不像奇数分母那样可以用简单的单层劳克林波函数描述，而是涉及多层结构、复合费米子理论或非阿贝尔态。 \nu =1/4，准粒子电荷可能是  e/4，  \nu =2/5，准粒子电荷为  e/5或其倍数（如  2e/5），具体取决于激发类型。这些准粒子也可以是任意子，但可能具有更复杂的统计行为。比如  \nu =5/2（偶数分母态）中的准粒子被认为是非阿贝尔任意子，交换它们不仅改变相位，还可能改变量子态空间的结构。非阿贝尔性质意味着它们的统计依赖于交换顺序，这与奇数分母的阿贝尔任意子（交换顺序无关）不同。
复合费米子 Composite Fermions：凝聚态物理中用于解释分数量子霍尔效应的核心概念。通过将电子与偶数个（通常为2个）量子磁通量（ \phi _{0}=h/e）绑定在一起，通过这种结合，电子的统计行为和物理性质会发生显著改变。两通量复合费米子 two-flux composite fermions、四通量复合费米子 four-flux composite fermions、六通量复合费米子 Six-Flux Composite Fermions
复合玻色子 Composite Bosons：凝聚态物理中描述强关联电子系统中准粒子行为的重要概念，在分数量子霍尔效应（FQHE）和其他低维强关联体系中具有关键作用。通过将电子绑定奇数个量子磁通量（ \phi _{0}=h/e），其统计性质从原始的费米子转变为玻色子，改变其统计性质，从而解释复杂的量子多体现象。
分数磁荷粒子 fractional Magnetic particles：在铁磁伊辛自旋链中，自旋只能沿易轴方向排列，形成两重简并的铁磁基态。体系的元激发是畴壁（即基态边界），畴壁携带正或负的磁荷，可被视为自由的“磁极”。常规自旋的磁偶极矩通常表现为正负磁荷的紧密束缚态，但在分数化过程中，这一束缚态被打破，磁偶极矩分裂为独立的分数磁荷，成为体系中的元激发。
分数自旋粒子 fractional spinon particles：某些量子自旋液体中的自旋子可能携带分数化的自旋量子数（如1/2），但其拓扑自旋（由系统的拓扑序决定）可能进一步表现为分数化形式。有些准粒子的自旋不再是传统费米子的半整数，而是其它分数形式，如  1/3或其他非半整数值。强关联系统中，自旋可能分解为多个准粒子，每个准粒子携带部分自旋。
分数化磁通子 Fractionalized Fluxon：量子自旋液体中携带 h/(2e)磁通量的拓扑缺陷，与自旋子相互作用形成束缚态。
孤立子 Soliton ，反孤子 Anti-Soliton ：又称孤子、孤子波、孤立波、孤波，是一种自我增强的孤立波包，它在以恒定速度传播时保持其形状。是由介质中非线性和色散效应的抵消引起的。孤立波和孤立子两者含意的区别，并不完全一致。多数作者称波形分布在有限的空间范围内，且具有弹性碰撞性质，即碰撞后保持原有的速度和波形的孤立波为孤立子。而对呈非弹性碰撞的一类，仍称为孤立波。还有的称KdV方程和其他类似的方程的单孤立波解为孤立波，多孤立波解为孤立子。也有人认为，孤立波与孤立子两词沿用至今已无严格的区别。反孤子与孤子具有相反拓扑电荷的波动结构。
标量孤子 scalar solitons：由于类粒子特征，它在相互通过后，仅通过形状、振幅或速度不变的相位和位置偏移进行碰撞。
矢量孤子 vector solitons：粒子之间的碰撞相互作用表现出更丰富的现象，如强度重新分布、能量交换相互作用和分形结构。亮-亮矢量孤子、暗-亮矢量孤子、暗-暗矢量孤子
传统孤子 Conservative Solitons： 由非线性效应（如自相位调制）与反常色散平衡形成的稳态解，脉冲不与光纤进行能量交换。
高阶孤子 high-order solitons：如果脉冲能量是基阶孤子能量的整数平方倍，脉冲则为所谓的高阶孤子。
科特韦格-德弗里斯孤子 KdV Soliton：由Korteweg-de Vries方程描述的浅水波孤子，其碰撞后保持形状和速度不变，是孤子理论的经典模型。
正弦-戈登孤子 Sine-Gordon Soliton：基于方程中出现的正弦函数和物理学家戈登（Walter Gordon） 的姓氏命名，描述一维晶格中的扭结型孤子，应用于超导约瑟夫森结和磁性系统。
非线性薛定谔方程孤子 Nonlinear Schrödinger Equation Soliton：描述光脉冲在非线性介质中传播的方程解，广泛应用于光纤通信和玻色-爱因斯坦凝聚态研究。
佩尔斯-纳巴罗孤子 Peierls-Nabarro Soliton：是一维晶格系统中的一种拓扑缺陷，表现为晶格位错在周期性势能中的局域化激发。
弗伦克尔-康托罗娃模型孤子 Frenkel-Kontorova Model Soliton：是一维非线性链 中的拓扑孤子，描述弹性链在周期势中的局域化激发。
韦斯-祖米诺-威滕模型孤子 Wess-Zumino-Witten Model Soliton：是二维场论中的拓扑孤子，具有非平庸的拓扑电荷，描述非线性σ模型中的局域化激发。
達維多夫孤子 Davydov soliton：蛋白质中能量传递，代表沿蛋白质α螺旋内自捕获的酰胺I基团传播的激发。它是 Davydov 哈密顿量的解。为弄清肌肉收缩的机制提供了有力的途径。
光孤子 Optical soliton ：最早由 Hasegawa 和 Tappert 于1973年提出，其数学基础为非线性薛定谔方程(NLSE)，通过色散效应与自相位调制(SPM)的平衡实现脉冲稳定传输。超慢光孤子、超慢双稳态光孤子、涡旋光孤子、矢量光孤子。
空间孤子 spatial solitons：在非线性介质(如自聚焦晶体)中，通过衍射与非线性的平衡维持光束形态。多元空间孤子 multicomponent spatial solitons
时间孤子 temporal solitons：在光纤中通过色散与非线性平衡形成，分为基阶孤子(波形稳定)和高阶孤子(周期性压缩与分裂)。
时空孤子 spatiotemporal solitons：又称为光弹 light bullets，是空间和时间两个维度同时达到平衡的结果。时空多模孤子 spatiotemporal Multimode solitons、三维孤子分子 3D soliton molecules，
自相似子 self-similar solitons：正色散区中通过增益-色散平衡维持的抛物线形孤子，脉宽/脉高按比例缩放。
展宽孤子 Broadening Solitons：在反常色散区中，传统孤子受增益、损耗或高阶色散扰动导致的脉宽动态展宽现象。
色散管理孤子 dispersion-managed solitons：通过交替色散段实现脉冲整形，能量提升但依赖周期性调控，非孤子的全局平衡解。
近零色散孤子 Near-zero-dispersion solitons
呼吸子 Breatheron：呼吸式孤子 Breather soliton，在非线性系统中表现出周期性振荡的孤子。它们可以在某些非线性波动方程中找到，表现为局部的周期性振荡。呼吸子是两种类型的周期解：静止解和移动解。
指向子 Directron：定向子，指向矢子弹（director bullet），当一个稳定均匀的物理系统在外界驱动作用下，局部产生的一个稳定的扰动。
向列子 Nematicon：在向列相液晶中传输的自陷光束，指向矢涨落的量子化激发，向列相液晶包括空间光孤子和空间光呼吸子。
振荡子 Oscillon：在振动介质中自发形成的局域化能量结构，表现为稳定且持久的振动波包。其特性介于孤子（soliton）与呼吸子（breather）之间。
燕尾孤子 Swallow-tail Soliton：具有复杂形状的孤子，通常表现为在非线性介质中传播时形成的多峰结构。它们的形状类似于燕尾。
比昂孤子 Bion：两个孤子通过相互作用形成的稳定复合结构，它的形成依赖于孤子间的干涉力或外场调控。当这种束缚态伴随周期性振荡时，也称为呼吸子(breather)。在场论（如玻恩-因费尔德 Born–Infeld 模型）中，Bion 特指该模型的解，强调其携带狄拉克δ函数源的特性，与常规孤子（光滑无源解）区分。当Born–Infeld模型与广义相对论耦合时，解称为 “爱因斯坦-玻恩-因费尔德孤子”（EBIon），用于研究引力与非线性电动力学的相互作用。
间隙孤子 Gap Solitons：周期性介质（如光子晶体）带隙中存在的局域化光场。
离散孤子 discrete solitons：晶格或波导阵列中的局域态，由离散NLSE描述。
耗散孤子 dissipative solitons ：存在于增益-损耗动态平衡的系统中，具有高能量和矩形光谱特性。
怪波 Rogue Waves：随机非线性系统中振幅远超背景的极端事件，可视为瞬态孤子。
冲击波孤子 Optical Shockwave Soliton：非线性介质中陡峭前沿的局域化冲击。
动态孤子 dynamic solitons、瞬态孤子 transient solitons、准静态耗散孤子 quasi-static dissipative solitons、 平顶耗散孤子 Flat-top dissipative soliton、啁啾耗散孤子 Chirped dissipative soliton、呼吸耗散孤子 Breathing dissipative solitons、 双色耗散孤子 Two-colour disipative solitons、二维平带孤子 Two-dimensional flat-band solitons、野崎-贝基孤子 Nozaki–Bekki Soliton
耗散克尔孤子 Dissipative Kerr Soliton (DKS) ，简称“克尔孤子 Kerr soliton”。是典型的时域腔孤子，它的形成依赖于微腔内损耗和参量增益、色散和非线性的双重平衡。
双克尔孤子 dual Kerr soliton
无色散克尔孤子 Dispersion-less Kerr solitons：本质上不依赖于色散的新型孤子态，无色散孤子在理论上完全不存在色散的情况下也能够稳定存在。奈奎斯特孤子 Nyquist soliton，脉冲形状非常接近于理论上带宽受限的奈奎斯特脉冲。
广义色散克尔孤子 generalized-dispersion Kerr solitons ：由Kerr非线性和负纯高、偶数阶色散相互作用产生的无限孤子脉冲。广义四阶色散克尔孤子 Generalized quartic dispersion Kerr soliton （四阶色散占主导地位）、广义六阶色散克尔孤子 Generalized sextic dispersion Kerr soliton （六阶色散占主导地位）。
耗散二次孤子 dissipative quadratic solitons
耗散四次孤子 dissipative Quartic solitons：在具有Kerr非线性和四阶色散的介质中存在或不存在二阶色散（通常也称为群速度色散的情况下产生的保持形状的脉冲。保守四次孤子存在于负四阶色散。
纯高阶色散孤子 pure high-order dispersion solitons
纯奇数阶色散孤子 pure-odd-order-dispersion solitons
纯高偶阶色散孤子 pure-high-even-order-dispersion solitons ：纯六次孤子 Pure-sextic solitons 、纯八次孤子 Pure-octic solitons 、纯十次孤子 Pure-decic solitons
纯四次孤子 Pure-quartic solitons (PQSs)：具有近零二阶色散和负四阶色散，由负四阶色散和Kerr非线性的相互作用产生。纯一词用于将这类孤立波与先前研究的四次孤子区分开来，出现在反常二阶色散和四阶色散的情况下。矢量纯四次孤子 vector pure-quartic soliton、耗散纯四次孤子 dissipative pure-quartic soliton、暗纯四次孤子 dark pure-quartic soliton（正四阶色散）、 腔纯四次孤子 cavity pure-quartic soliton、纯四次孤子分子pure-quartic soliton molecules、双折射管理纯四次孤子 birefringence-managed pure-quartic soliton
光学混沌孤子 optical chaotic soliton、近啁啾自由孤子 near-chirp-free soliton、双折射管理孤子 birefringence-managed soliton、偏振畴壁孤子 polarization domain wall solitons、激光腔孤子 Laser Cavity Soliton、斯托克斯孤子 Stokes Soliton、泡克尔斯孤子 Pockels Soliton
亮孤子 Bright soliton：是一种零背景强度上的能量突起。环型多极亮孤子、多环亮孤子。类亮孤子 bright-like solitons、反亮孤子 Anti-bright soliton
暗孤子 Dark soliton：是一定强度背景上的能量凹陷。类暗孤子 dark-like solitons、环型多极类暗孤子、多环类暗孤子。反暗孤子 Anti-dark soliton，根据最小脉冲强度，可以分为黑孤子 Black soliton、灰孤子 Gray soliton、啁啾灰孤子 Chirped Gray soliton、空间灰孤子 spatial Gray solitons
孤子分子 Soliton molecules (SMs) ：是孤子之间的稳定束缚态。
亮暗孤子 bright-dark soliton、暗亮孤子 dark-bright soliton
束缚孤子对 Bound soliton pairs：根据两个孤子之间的相位差，束缚孤子对可以分为四种类型：0（同相）、π（反相）和±π/2。束缚三孤子 bound tri-soliton
多色孤子分子 multi-colour soliton molecules：双色孤子分子 Dichromatic Soliton-Molecule、双色呼吸分子 Dichromatic Breather Molecules (DBMs)
多波长孤子 multiwavelength solitons
单稳态单孤子 Monostable Single Soliton：通过孤子与背景光的强相互作用打破多孤子简并性，实现仅存在单一孤子状态。
光孤子分子 optical soliton molecules：光孤子具有粒子特性，通过光孤子间的吸引和排斥等相互作用，多个孤子通过相互作用可以形成各种各样的束缚态。亮孤子形成孤子对（soliton-pair）、孤子三重态（soliton-triplet）、孤子四重态分子（soliton-quartet molecules）、暗孤子对。
多原子孤子分子 Polyatomic soliton molecule（PSM）：由不同基本类型（亮孤子、暗孤子）的孤子间的相互作用形成。在具有近零群速度色散（ZGVD）的单模光纤（SMF）激光器中形成的各种形式新孤子分子，包括由一个标量暗孤子和一个标量亮孤子，或两个标量暗孤子和一个标量亮孤子，或者一个矢量暗孤子和矢量亮孤子（称为普通暗-亮孤子，ODBS）组成的新型孤子分子。基于三阶色散，在实验中实现了暗-反暗孤子分子的观测。
拓扑孤子 topological solitons ：携带有拓扑荷(topological charge)的孤子。
扭结子 Kink、反扭结子 Antikink：在一维系统中，如聚合物或磁链，折痕是拓扑缺陷，涉及序参数的突然变化，类似于位移子对位错的拓扑约束。属于Sine-Gordon孤子。
磁通子 fluxon、magnetic flux：在超导研究方面，约瑟夫森(Brian D. Josephson)效应中的磁通量子实际上就是孤立子。
约瑟夫森涡旋 Josephson Vortex：超导体-绝缘体-超导体（SIS）接合中的一种拓扑缺陷，表现为超流相位差（ \phi ）在空间中的涡旋状分布，并携带一个量子化的磁通量（ \Phi _{0}=h/2e）。
阿布里科索夫涡旋 Abrikosov Vortex：是第二类超导体中的磁通量子化涡旋，表现为超流序参量的涡旋状分布，核心区域为正常态。
安德森-图卢兹涡旋 Anderson-Toulouse Vortex：是超流氦-3中的一种三维拓扑缺陷，表现为超流序参量的涡旋状分布，核心区域为正常流体。
涡旋孤子 vortex solitons：是一类携带角动量，并且具有螺旋相位的高维孤子。光热涡旋孤子 Optothermal vortex-solitons、磁涡旋子 Magnetic Vortex、电荷涡旋子 Electric Vortex
涡旋子 Vortexon：在超流体或超导体中，涡旋（vortex）是流体或磁通量线的旋转结构，其动态行为有时被量子化为“涡旋子”。它和斯格明子有些类似，但更直接与流体力学或超导相关。
极熵子 Maxon：超流体中与熵相关的准粒子，与旋子在能量动量谱中对称。
旋子 Roton ：超流氦-4中的基本激发，又称为超流子 Superfluidons，超流体中的量子涡旋。1962年，物理学家朗道预测超流体液4He具有独特的声子色散关系，声子能量（频率）与动量（波数）增大不是简单递增，而是先增加后降低再增加，即色散曲线具有极小值。对于极小值处的准粒子激发，朗道推测其与分子局部转动有关，并称其为旋子（roton）。
类旋子 Roton-like：超材料基于非近邻作用设计类旋子色散曲线。
电子旋子 Electronic rotons：对于二维电子或偶极液体，在没有磁场的情况下，已经预测排斥相互作用形成旋子最小值。
磁旋子 Magnetoroton：也叫做磁转子、转子，一个带分数正电荷的任意子，和分数负电荷的任意子形成的态。其长波可以看成正负任意子对的激子，短波可以看成一种正负任意子等离子体的密度波(声子)。磁旋子是分数量子霍尔效应中的最低能量中性集体激发，由Girvin， MacDonald和Platzman类比液氦中的旋子而提出，可理解为复合费米子的激子。
引力子激发子 Graviton Mode：引力子模（引力子激发），四极激发的手性自旋2的长波磁旋子具有引力子特征，被称为分数量子霍尔效应引力子。存在着一种量子度规，对于主要的分数量子霍尔态，例如1/3态，该度规可描述复合玻色子（一个电子绑上三个磁通量子）的形状，或者近似地，复合费米子（一个电子绑上两个磁通量子）回旋运动轨道的形状。
斯格明子 Skyrmion ：是一种局域在二维平面的三维自旋矢量场，表现为拓扑稳定的自旋纹理，最早是由英国粒子物理学家托尼·斯格明(Tony Skyrme)于1961年提出局域孤子模型来表示一类核子的拓扑结构，满足此模型的拓扑准粒子被称为斯格明子。斯格明子具备各种不同的形态，为方便分析，可将局限在二维平面上的斯格明子矢量分布映射到单位球体上。根据映射方式的不同，大致可归类为四大类：斯格明子、嵌套斯格明子、双半子、嵌套双半子，而其中每一类又可再归类为Néel型、Bloch型和反型，其矢量分布特性由极性 p 、涡度 m 和初始相位γ共同决定。另外还有抗旋型，位于两条对角线上的自旋沿径向旋转，而其他自旋垂直于半径旋转，以及混合型，包括Bloch型和Néel型自旋旋转。类斯格明子 Biskyrmion-like 、 小斯格明子 baby-skyrmions （二维斯格明子、婴儿斯格明子）、初级斯格明子 Elementary Skyrmion （基础斯格明子）、高阶斯格明子 high-order skyrmion 、赝自旋斯格明子 Pseudospin skyrmion 、自旋斯格明子 Spin skyrmion 、场斯格明子 Field skyrmion 、斯托克斯斯格明子 Stokes skyrmion （自由空间斯格明子 Free-space skyrmions）、非定域斯格明子 Non-local skyrmion 。