stanford-oval/wikipedia huggingface dataset:
綠徑站
參考資料

↑  Entrants annuels provenant de l'extérieur de la station (voie publique, correspondances bus, réseau SNCF, etc.) 的存檔，存档日期2014-07-18., sur le site data.ratp.fr. Consulté le 5 novembre 2012.
Roland, Gérard (2003). Stations de métro. D’Abbesses à Wagram. Éditions Bonneton.
|  论 编巴黎地鐵8號線 |
| --- | --- | --- |
| 巴拉尔 - 卢梅尔 - 布西科 - 费利克斯·福尔 - 商業 - 拉莫特-皮凱-格勒內勒 - 軍校 - 拉图尔-莫布尔 - 榮軍院 - 協和 - 马德莱娜 - 歌劇院 - 黎塞留-德鲁奥 - 大道 - 佳音 - 斯特拉斯堡-聖但尼 - 共和 - 十字架之女 - 圣塞巴斯蒂安-弗鲁瓦萨尔 - 綠徑 - 巴士底 - 勒杜-羅蘭 - 费代尔布-沙利尼 - 勒伊-狄德羅 - 蒙加莱 - 多梅尼爾 - 米歇爾·比佐 - 鍍金門 - 沙朗通門 - 自由 - 沙朗通學校 - 邁松阿爾福獸醫學校 - 邁松阿爾福體育場 - 迈松阿尔福-莱瑞利奥特 - 克雷泰伊-莱沙 - 克雷泰伊大學 - 克雷泰伊省府 - 湖之角 | 巴拉尔 - 卢梅尔 - 布西科 - 费利克斯·福尔 - 商業 - 拉莫特-皮凱-格勒內勒 - 軍校 - 拉图尔-莫布尔 - 榮軍院 - 協和 - 马德莱娜 - 歌劇院 - 黎塞留-德鲁奥 - 大道 - 佳音 - 斯特拉斯堡-聖但尼 - 共和 - 十字架之女 - 圣塞巴斯蒂安-弗鲁瓦萨尔 - 綠徑 - 巴士底 - 勒杜-羅蘭 - 费代尔布-沙利尼 - 勒伊-狄德羅 - 蒙加莱 - 多梅尼爾 - 米歇爾·比佐 - 鍍金門 - 沙朗通門 - 自由 - 沙朗通學校 - 邁松阿爾福獸醫學校 - 邁松阿爾福體育場 - 迈松阿尔福-莱瑞利奥特 - 克雷泰伊-莱沙 - 克雷泰伊大學 - 克雷泰伊省府 - 湖之角 |  |
卡鲁塞尔凯旋门

| 卡鲁塞尔凯旋门 |
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卡鲁塞尔凯旋门
词源: 大骑兵展[*]
概要
類型: 凱旋門
建築風格: 新古典主義
地點:  法國巴黎
: 48°51′42″N 2°19′58″E﻿ / ﻿48.8617°N 2.3328°E﻿ / 48.8617; 2.3328
起造: 1806年
竣工日: 1808年
: 拿破崙
设计与建造
建筑师: 夏爾·佩西耶（Charles Percier）, 皮埃爾·方丹（Pierre François Léonard Fontaine）
网站
https://www.pop.culture.gouv.fr/notice/merimee/PA00085992
地圖

正门下方的浮雕
卡鲁塞尔凯旋门（），又称巴黎小凯旋门，是法国巴黎的一座凯旋门，位于卢浮宫范围内的卡鲁塞尔广场，卡鲁塞尔凱旋門建於1806年到1808年間，做為杜樂麗宮（Palais des Tuileries）的入口。隨著宮殿的消失，卡鲁塞尔凱旋門變成卡鲁塞尔廣場的主要標誌。它在1806年被委任建造用來紀念拿破崙前一年的軍事勝利（奥斯特利茨战役）。更為著名的大凱旋門也於同一年設計，但它花了三十年去完成建造，而且大約是其兩倍大。
卡鲁塞尔凯旋门高19米，宽23米，厚7米。中央拱门高6米，两侧较小的拱门高4米，其外部有8根科林斯花岗岩圆柱，顶部是8位帝国士兵。
玫瑰色大理石的浅浮雕表现了拿破仑的外交和军事胜利，描绘《普雷斯堡和约》、拿破仑进入慕尼黑、拿破仑进入维也纳、奥斯特利茨战役、提爾西特條約和乌尔姆投降等场景。
抛柑联盟

| 抛柑联盟 My Sweet Tangerine Lover |
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类型: 迷你贺岁电视剧
导演: 苏钰祺
主演: 盛天俊、萧丽玲、陈慧恬、谢承伟、陈美君、蔡子、陈沛江、陈蜿蓁、杨振宁、曾家谊
语言: 中文
集数: 10
每集长度: 30分钟 (含广告)
制作
拍摄／制作年份: 2023年11月10日-2023年11月30日
人: 高蕙萍
监制: 周发耀
故事: 翁秀红、巫绍棋
编审: 翁秀红
拍攝地點:  马来西亚
制作公司: 迷宫制作

 八度空间首播 
图像制式: 标准画质电视、
播出国家／地区:  马来西亚
播出日期: 2024年1月6日—2024年2月4日
 
 Tonton首播 
图像制式: 
播出国家／地区:  马来西亚
播出日期: 2024年1月6日—2024年2月4日
 
相关节目
相关节目: 《龙妈精神》 《明星真人秀》
《抛柑联盟》（英語：）是马来西亚八度空间和迷宫制作2024年原创本地的爱情迷你贺岁剧唯一、此剧由盛天俊、萧丽玲、陈慧恬、谢承伟、陈美君、蔡子、陈沛江、陈蜿蓁、杨振宁、曾家谊领衔主演。于2024年1月6日在八度空间和Tonton播出、共10集。
播出时间

若非特別註明，本條目所有時間皆為東八區標準時間（）。
播出时间 > 首播

| 频道 | 所在地 | 播放日期 | 播出时间 | 备注 |
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| 八度空间 |  马来西亚 | 2024年1月6日 | 原创最霸 每逢星期六至日 21:00-21:30 | 首播电视剧30分钟版本（一集播出） |
| YouTube | 全球 | 官方网络播放平台 | 更新全集已重温节目 | 因为上线两集播出 |
| Tonton |  马来西亚 | 2024年1月6日 | 首播更新1集，重温节目 | 电视剧付费视频可以收看节目 |
播出时间 > 重播

| 频道 | 所在地 | 播放日期 | 播出时间 | 备注 |
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| 八度空间 |  马来西亚 | 2024年1月11日 | 新春特备节目 大年初二至大年初六 07:00-08:00（两集连播） | 重播电视剧1个小时版本（两集连播） |
故事概要

時間背景發生在2024年元宵節的前3個月，在一對新人的婚宴裡，受邀出席的來賓當中有5對各懷心事的男女，分別是新郎的表弟小波（盛天俊 飾）、新娘的表妹小白白（萧丽玲 飾）、新娘的下屬李克勤（谢承伟 飾）和Olivia（陈慧恬 飾）、新郎的親戚陳立志（蔡子 飾）、拋柑活動的主辦人Grace（陈美君 飾）、新娘的老鄰居旺叔（陈沛江 飾）、在婚宴捧菜的女侍應Linda（陈蜿蓁 飾）、旺叔的女兒美琪（曾家谊 飾）以及來追債的小混混飛機頭（杨振宁 飾）。這些人和一對新人之間有一個共同點，即與2023年元宵節的拋柑活動“月老愛妳”有關繫。。。
演员表 > 主要演员

| 演员 | 角色 | 介绍 |
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| 盛天俊 | 王毅波 | 小波 30歲、清潔員工 個性木納自卑，患有小兒麻痹症。待在死黨的清潔公司當清潔工人，只因這份工作不需要與人打交道。在元宵節拋柑活動上，與網紅小白白結下一段緣。 |
| 萧丽玲 | 張靜茹 | 小白白 30歲、網紅 樣貌甜美的網紅，會不惜一切去爭取自己想要的東西。她為了增加視頻點擊率，決定將自己的愛情作為視頻內容，殊不知最後卻賠上了自己的心。 |
| 谢承伟 | 李克勤 | 40歲、廣告公司創意部經理 看似尖酸自大，私底下卻是個暖男。對虛擬世界另一端的女孩越陷越深，準備與她奔現之際，才得知她是自己的死對頭Olivia。 |
| 陈慧恬 | 陳寶珠 | Olivia 40歲、廣告公司營銷部經理 外表現強勢，但內心渴望愛情和溫暖。對自己和另一半要求很高，結果被相戀兩年的男友甩了，一氣之下跑去拋柑，意外地促成她與李克勤的一段緣份。 |
| 蔡子 | 陈立志 | 50歲、直銷員 本性老實的離婚男，曾因拋柑活動與Grace鬧翻，但在婚宴上再次相遇後，兩人互相扶持渡過難關 |
| 陈美君 | 黃曉霞 | Grace 50歲、活動策劃公司老闆 拋柑活動的主辦人，為了愛情，不惜成為小三，但換來的卻是男人的背叛。在最落魄的時候邂逅陳立志，兩人共渡患難，培養出感情。 |
| 陈沛江 | 周旺達 | 旺叔 60歲、退休商人 為人傳統，生活的中心只剩下女兒美琪和對亡妻的思念。自從認識Linda後，笑容也變得更多了。然而，已近60歲的他，在面對新的感情時卻不敢追求。 |
| 陈蜿蓁 | 吳旖麗 | Linda 60歲、臨時散工 有些神經質，自認風韻依舊且不認老的大媽。年輕時曾被無數男人追求，但因太過挑剔而錯失了良緣。沒想到她在拋柑現場認識了旺叔，生活起了變化。 |
| 杨振宁 | 王偉全 | 飛機頭 20歲，追債小混混 性格暴躁好鬥，面對女神美琪時卻自卑緊張。重遇失聯多年的美琪後，他受到對方的影響，決定改邪歸正。 |
| 曾家谊 | 周美琪 | 20歲、旺叔的女兒 個性乖巧懂事，撮合父親和Linda在一起。她在拋柑活動上重遇童年玩伴王偉全，兩人越走越近，也因此互生情愫。 |
赞助

| 頻道 | 節目名稱 | 冠名贊助廠商 | 開始日期 | 結束日期 |
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| 八度空间 | 抛柑联盟 | Nivea | 2024年1月6日 | 2024年2月4日 |
电视剧原声带

| 《抛柑联盟》电视剧原声带> 曲序 | 《抛柑联盟》电视剧原声带> 曲目 | 《抛柑联盟》电视剧原声带>  | 《抛柑联盟》电视剧原声带> 作曲 | 《抛柑联盟》电视剧原声带> 编曲 | 《抛柑联盟》电视剧原声带> 製作人 | 《抛柑联盟》电视剧原声带> 演唱 | 《抛柑联盟》电视剧原声带> 时长 |
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| 1. | 我的type（片头曲和片尾曲） | 林欣乐 | Danny 许佳麟 / 陈彦珲 | 陈彦珲 | 陈彦珲 @ OOTB Music / Danny 许佳麟 | 蔡瀞萱 | 2:50 |
轶事

此剧于2024年1月6日晚上9点在八度空间频道首播。
此剧为盛天俊、谢承伟和陈慧恬续《春天花啦啦》、《春天花啦啦！一屋满堂》、《春天花啦花啦啦！》及《春天花花花啦啦！》后再度合作。
此剧为盛天俊和谢承伟续《开餐吧！吃货小妹》、《逆行者》及《恭喜发财》后再度合作。
此剧为盛天俊和陈慧恬续《恭喜发财》及《三个千金一女婿》 后再度合作。
此剧为盛天俊和陈沛江续《春天花啦啦》、《春天花啦啦！一屋满堂》、《春天花啦花啦啦！》、《春天花花花啦啦！》及《恭喜发财》后再度合作。
此剧为盛天俊和陈美君续《花式告白食分》后再度合作。
此剧为萧丽玲和谢承伟续《春天花啦啦》、《春天花啦啦！一屋满堂》、《春天花啦花啦啦！》、《春天花花花啦啦！》、《逆行者》及《师出名门》后再度合作。
此剧为萧丽玲和陈沛江续《春天花啦啦》、《春天花啦啦！一屋满堂》、《春天花啦花啦啦！》、《春天花花花啦啦！》、 《师出名门》、《那年烟花灿烂时》及《幸福大件事》后再度合作。
此剧为陈慧恬和陈沛江续《春天花啦啦》、《春天花啦啦！一屋满堂》、《春天花啦花啦啦！》及《春天花花花啦啦！》后再度饰演母公。
此剧为谢承伟和陈慧恬续《春天花啦啦》、《春天花啦啦！一屋满堂》、《春天花啦花啦啦！》、《春天花花花啦啦！》、《特派幸福》、《终于找到你》及 《恭喜发财》后再度合作。
此剧为蔡子、谢承伟和陈慧恬续《终于找到你》后再度合作。
此剧为谢承伟和陈沛江续《春天花啦啦》、《春天花啦啦！一屋满堂》、《春天花啦花啦啦！》、《春天花花花啦啦！》及 《师出名门》后再度合作。
此剧为谢承伟、陈沛江和陈蜿蓁续 《师出名门》后再度合作。
此剧为杨振宁和曾家谊的首部作品。
电视节目的变迁

關于馬來西亞華語電視劇列表、參見首要媒体劇集列表。
|  马来西亚 八度空间 原创最霸 星期六至日 21:00 - 21:30 |
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|  | 抛柑联盟 （2024年1月6日－2024年2月4日） |  |
| 妈妈咪呀（第8季）  （2023年10月14日－2023年12月30日）  Hito派 星期日影院  （2023年12月31日） | 抛柑联盟 （2024年1月6日－2024年2月4日） | 新春特备节目  （2024年2月10日-2024年2月17日） 启航 (第10季)   新春特备  （2024年2月17日-2024年2月24日）  原创最霸 启航 (第9季)  （2024年2月25日-2024年3月31日）  原创最霸 |
注明

YouTube上的《抛柑联盟》在线观看播放列表
Tonton上的《抛柑联盟》更新在线重温节目 （页面存档备份，存于）
鄰水縣文物保護單位

四川省鄰水縣的文物保護單位，分別列表如下。
鄰水縣鄉級文物保護點（？處）（1989年8月31日）

鄰水縣人民政府1989年公佈鄉級文物保護點，名單尚不完整。
| 編號 | 名稱 | 時代 | 地址 | 簡介 | 備註 |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- |
| 1 | 三角灘牌坊 |  | 罈同鄉百靈廟村 |  |  |
| 2 | 下塔院 |  | 西天鄉楊河村 |  |  |
| 3 | 流杯池石刻群 |  | 西天鄉雲安村 |  |  |
| 4 | 鹽井河鹽井 |  | 西天鄉 |  |  |
| 5 | 聖水寺 |  | 袁市鄉 |  |  |
鄰水縣第二批縣級文物保護單位（21處）（2011年？月？日）

鄰水縣人民政府2011年公佈第二批縣級文物保護單位，在公布的22處文物保護單位中，古墓葬類5處、古建築類6處、石窟寺及石刻8處、近現代重要史跡及代表性建築3處。
| 編號 | 名稱 | 時代 | 地址 | 簡介 | 備註 |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- |
| 1 | 李舒錦墓 |  | 柑子鄉桅子村桅子灣背後 |  |  |
| 2 | 徐家灣墓 |  | 柑子鄉岐山村 |  |  |
| 3 | 吳集金家族墓 |  | 柑子鄉岐山村 |  |  |
| 4 | 長石板崖墓群 |  | 罈同鎮蓼葉寺村 |  |  |
| 5 | 甘家斌墓 | 道光二十二年 | 復盛鄉蓮花村五組甘家大院前 |  |  |
| 6 | 鹽井河橋 | 光緒七年 | 牟家鎮向新村 |  |  |
| 7 | 大毛坡寨 |  | 罈同鎮白靈廟村 |  |  |
| 8 | 水磨灘雙鳳橋 |  | 復盛鄉水磨灘村 |  |  |
| 9 | 夏紹虞故居 |  | 八耳鄉插檐洞村高石坎 |  |  |
| 10 | 熊氏宗祠 |  | 長灘鄉黑壪村 |  |  |
| 11 | 李家灣太平橋 | 明萬曆 | 古路鄉檯子村西南1公里 | 單孔石拱橋。建於明萬曆年間(1573~1620)。南北走向，跨白水河。橋長20米，寬5.8米，拱跨17.31米。橋面用石板鋪砌。橋欄高0.8米，望柱已毀。 |  |
| 12 | 讓水摩崖水文石刻 | 光緒三十三年 | 涼山鄉新市村二組 | 「大清光緒丁未秋鐫」 「熊輔周題」 「讓水」 「水流相讓後徐行，逝者如斯兢自平。詎料物能卑遜順，世人何必尚紛爭。」 |  |
| 13 | 道人溝岩摩崖造像 |  | 石滓鄉大步口村 |  |  |
| 14 | 泥巴寨摩崖造像 | 明代 | 九龍鎮農華村 |  |  |
| 15 | 石花山石刻 | 同治七年 | 長安鄉明月村西北 | 石刻鑿於黃砂石崖壁上。坐西北向東南。在高3.5米，寬2.05米的範圍內，楷書「靈岩」，字徑1.33米，字右小序，說明「靈岩」來歷，左刻清同治戊辰(1868)童世級書劉潛修勒石。 |  |
| 16 | 活水溝神道碑 | 光緒二十七年 | 柑子鎮桅子村三組下油坊小河旁公路右側 | 誥封光祿大夫諱逢春李公之神道 |  |
| 17 | 新廟摩崖造像 |  | 椿木鄉新廟村 |  |  |
| 18 | 阿彌陀佛石碑 | 道光十年 | 冷家鄉人和寨村北300米 | 碑紅砂石質，高5.2米，寬4.62米，厚0.3米。立須彌座上，座高0.8米，寬5.02米，厚0.5米。正中行書“南無阿彌陀佛”，字高0.5米，寬0.4米，刻有捐款人姓名及書者童世績，落“大清道光十年(1830)中浣吉旦”款。 |  |
| 19 | 聖水寺摩崖造像 | 明代 | 袁市鎮增產村東北1.5公里 | 寺毀，造像鑿于長8.8米，距地面2米的黃砂石崖壁上。坐東北向西南，2龕5尊。1號龕長方形平頂。高5.5米，寬4.8米。主像釋迦牟尼，高1.8米，頭飾細螺髻，身披袈裟，結跏趺坐蓮臺上，另3尊小佛剝蝕，像右題記聖“水寺始建于明洪熙元年(1425)七月，同治七年(1868)補修”。2號龕長方形拱頂，高1.2米，寬0.9米，深0.7米，龕內佛高0.75米。 |  |
| 20 | 鄰山公園烈士墓 |  |  |  |  |
| 21 | 古路口抗日陣亡紀念碑及語錄碑 | 民國27年 | 古路鄉場鎮 | 碑為青色砂岩石刻成，坐西北向東南。高1.64米，寬1.03米，厚0.13米。正中楷書豎排陰刻“浩氣長存”4個大字，字高0.3米，寬0.28米。上款為“抗日陣亡將士殉國紀念”，下款為“公元一九三八年七七事變紀念日永興鄉全體民眾敬立”。 |  |
鄰水縣第三批縣級文物保護單位（11處）（2020年1月9日）

| 編號 | 名稱 | 時代 | 地址 | 簡介 | 備註 |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- |
| 1 | 龔占鼇墓 | 清代 | 高灘鎮高明村4組 |  |  |
| 2 | 中城寨寺晏坪塔古墓葬群 | 清代 | 石滓鎮中城寨村1組 |  |  |
| 3 | 唐宗浩家族墓 | 清代 | 太和鎮丁字橋村2組 |  |  |
| 4 | 包家碉樓 | 清代 | 柑子鎮渡槽村6組 |  |  |
| 5 | 譚家灣民居 | 清代 | 觀音橋鎮大坪村7組 |  |  |
| 6 | 上龍家灣民居 | 清代 | 觀音橋鎮湯巴丘村1組 |  |  |
| 7 | 林家花園民居 | 清代 | 城南鎮走馬村3組 |  |  |
| 8 | 平灘橋 | 清代 | 復盛鎮和平村8組 |  |  |
| 9 | 游雪程烈士故居 | 1903年 | 太和鎮金盤村2組 |  |  |
| 10 | 太和革命烈士紀念園 | 2001年 | 太和鎮青杠坪村2組 |  |  |
| 11 | 賈角嘴唐萬國烈士及其家族墓 | 2000年 | 太和鎮秧田溝村2組 |  |  |
附錄 > 四川省第四批省級文物保護單位（1處）（1996年6月19日）

| 序號 | 名稱 | 時代 | 地址 | 簡介 | 備註 |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- |
| 44 | 靈寶山石刻及古石橋 | 宋、清 | 鄰水縣靈寶山 |  |  |
附錄 > 四川省第七批省級文物保護單位（1處）（2007年6月1日）

| 序號 | 名稱 | 時代 | 地址 | 簡介 | 備註 |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- |
| 264 | 黃陵寺摩崖造像及石刻 | 宋代 | 鄰水縣 |  |  |
附錄 > 四川省第八批省級文物保護單位（1處）（2012年7月16日）

| 序號 | 名稱 | 時代 | 地址 | 簡介 | 備註 |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- |
| 68 | 唐壪山崖墓群 | 漢代 | 鄰水縣 |  |  |
附錄 > 四川省第九批省級文物保護單位（2處）（2019年1月10日）

| 序號 | 名稱 | 時代 | 地址 | 簡介 | 備註 |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- |
| 32 | 李舒錦墓及神道碑 | 清 | 鄰水縣 |  |  |
| 149 | 大佛寺大佛 | 明 | 鄰水縣 |  |  |
參考資料

↑  鄰水縣人民政府.  . 维基文库. 1988-09-10 （中文）.
↑  「鄰水縣級文物保護單位達40個」，呂忠平，2011.03.28，《廣安日報》
↑  鄰府發[2011]9號文件
↑  鄰水縣人民政府.  . 维基文库. 2020-01-09 （中文）.
↑  四川省人民政府.  . 维基文库. 1996-06-19 （中文）.
↑  四川省人民政府.  . 维基文库. 2007年6月1日 （中文）.
↑  四川省人民政府.  . 维基文库. 2012-07-16 （中文）.
↑  四川省人民政府.  . 维基文库. 2019年1月10日 （中文）.
运动学

：此条目页的主题不是。
掛在重力式摩天輪邊緣的乘客座艙在做平移運動。
运动学（kinematics）是力学的一门分支，专门描述物体的運動，即物体在空间中的位置随时间的演进而作的改变，完全不考慮作用力或质量等等影响運動的因素。運動学与動力學（dynamics）不同。動力學专门研究造成运动或影响运动的各种因素。動力學綜合運動學與力動學在一起，研究力學系統由於力的作用隨著時間演進而造成的運動。
任何一个物体，像是车子、火箭、星球等等，不论其尺寸大小，假若能够忽略其内部的相对运动，假若其内部的每一部份都是朝相同的方向、以相同的速度移动，那麼，可以简易地将此物体视为質點，将此物体的质心的位置当作質點的位置。在运动学裏，这种質點运动，不论是直線运动或是曲線运动，都是最基本的研究对象。
假若不能忽略物体内部的相对运动，则当解析其运动时，必须先将物体理想化为刚体，即一群彼此之间距离不变的質點。涉及刚体的问题比较困难。刚体可能会进行平移运动、旋转运动或两者的综合。更困难的案例是多刚体系统的運動。在這系统内，几个刚体由機械連桿连结在一起。運動學分析某連桿裝置的可能運動範圍，或反過來，設計滿足預定運動範圍的連桿裝置。起重機或引擎活塞系統都是簡單的運動系統。起重機是一種開運動鏈。活塞系統是四連桿組的一部分。
質點運動學

質點運動學研究關於單獨質點的運動。從這方面得到的知識可以應用於研究質點動力學、一群質點的研究和其它力學領域。按照路徑的彎曲與否，質點運動可以分為直線運動與曲線運動。
質點運動學 > 位置、參考系

条目：位置向量和參考系
在三維空間裏，詳細設定一個點P的位置需要完成三件事，找到參考點O（通常稱為原點）、給出從點O到點P的距離、給出從點O到點P的直線方向；缺少其中任何資料，都會使得位置的描述不完全。
將上述的資料數學化，用向量來描述位置。首先，為了要能夠一致地表示距離或方向，必須選擇一個三維坐標系，設定坐標系的原點O為參考點，以三維坐標系為參考系。這樣，位置向量的大小就是點P離參考點的距離，而位置向量的方向就是從參考點到點P的直線方向。
質點的位置向量是從參考系的原點到質點的位置的向量。這向量表達了從原點到質點位置的距離和方向。在三維空間裏，點P的位置向量  \mathbf {r}  表達為
其中， x 、 y 、 z 分別為點P的直角坐標。
位置向量  \mathbf {r}  的大小是點P與原點之間的距離：
從不同的參考系觀測點P的位置，可以得到不同的位置向量。
質點運動學 > 靜止與移動

從某參考系觀測，假若質點的位置向量隨著時間的演進而改變，則稱此質點處於「移動狀態」；假若質點的位置向量保持不變，則稱此質點處於「靜止狀態」。請注意，不論是移動狀態或是靜止狀態，都依賴選擇的參考系而定。對於某參考系，處於靜止狀態的質點，對於另一個參考系，可能處於移動狀態。所以，移動狀態或靜止狀態都不是絕對的，都跟選擇的參考系有關。例如，假設在一輛移動中的火車內部有一位乘客。相對於火車，這乘客處於靜止狀態；但相對於火車外面的山嶺，這乘客處於移動狀態。
質點運動學 > 路徑、路徑距離、位移

条目：位移和距離
一個質點的移動「路徑」是從初始點移動到終極點所經過的軌跡。假設這初始點就是終結點，而移動時，其它每一個經過的點都只經過一次，則稱此路徑為「閉合迴路」。
路徑的樣子與參考系的選擇有關。對於某參考系，路徑可能是直線；對於另一個參考系，同樣的路徑可能是曲線。
位移向量表達兩點之間位置的向量差。它可以表達一個質點在某時間間隔內由於運動而造成的位置改變。假設，點P的位置為  \mathbf {r} _{P}=(x_{P},y_{P},z_{P}) ，點Q的位置為  \mathbf {r} _{Q}=(x_{Q},y_{Q},z_{Q}) ，則從點Q到點P的位移  \mathbf {r} _{P/Q} 為
位移向量的大小是點P與點Q之間的最短距離。位移向量與位置向量不同，位移向量不會因為選擇不同的參考系而改變。但是，在相對論裏，假設兩個參考系的相對速度不為零，則分別從這兩個參考系測量得到的位移向量也不相等。
距離是一種純量，表達一個質點從某一位置移動到另外一位置，所經過的路徑的長度。例如，一部跑車從初始點行駛到終結點，一共行駛了10公里距離的路程。但是，假若這路程是個閉合迴路，初始點與終結點相同，則這跑車的最終位移的大小（徑向距離）是０，這跑車最終回到了初始點。
假設質點的位置是時間的函數， \mathbf {r} =\mathbf {r} (t) ，則從時間  t_{1} 到時間  t_{2} ，這質點所移動的距離  s 為
這方程式應用到一個論據：在一段無窮小時間間隔內，位移的大小等於經過的路徑的長度。這論據類似於幾何論據：曲線的一段無窮小曲弧與對應這曲弧的直弦重疊在一起。
質點運動學 > 速度、加速度

条目：速度和加速度
平均速度是在一段時間間隔內的速度的平均值，以方程式定義為
其中， {\overline {\mathbf {v} }} 是平均速度， \Delta \mathbf {r}  是質點的位移， \Delta t 是時間間隔。
由於時間間隔  \Delta t 大於零，平均速度  {\overline {\mathbf {v} }} 與位移  \Delta \mathbf {r}  同向。
速度是一種向量，表達隨著時間的演進而發生的位移改變。瞬時速度定義為，當  \Delta t 變得越來越小時，平均速度  {\overline {\mathbf {v} }} 的極限值。注意到，在這裏， \Delta \mathbf {r}  與  \Delta t 都會趨向於零，但是它們的比例  {\overline {\mathbf {v} }} 會趨向於非零極限  \mathbf {v}  ：
以微分形式定義，速度是位移對於時間的導數。由於無窮小位移  \mathrm {d} \mathbf {r}  正切於實際路徑，速度也正切於實際路徑。
速率  v 是速度的數值大小，是一種純量：
一個質點移動所經過的路徑距離是一種單調遞增物理量。因此， {\frac {\mathrm {d} s}{\mathrm {d} t}} 是個非負數，速率是個非負數。
平均加速度是在一段時間間隔內的加速度的平均值，以方程式定義為
其中， {\overline {\mathbf {a} }} 是平均加速度， \Delta \mathbf {v}  是質點在微小時間間隔  \Delta t 內的微小速度改變。
加速度是一種表達質點移動速度隨著時間的演進而改變的向量。瞬時加速度定義為當  \Delta t 趨向於零時，平均加速度的極限值，以方程式表達，
以微分形式定義，加速度是速度對於時間的導數。
上述速度和加速度的定義式可以逆反過來，以積分形式表達為
其中， t_{0} 是初始時間， \mathbf {v} _{0} 是初始速度， \mathbf {r} _{0} 是初始位置。
質點運動學 > 相對運動

假設，已知質點P、質點Q對於某參考點G的相對運動，應用向量代數，就可以描述質點P對於質點Q的相對運動。假設，從某參考系觀測，質點P、質點Q、參考點G的位置分別為  \mathbf {r} _{P} 、 \mathbf {r} _{Q} 、 \mathbf {r} _{G} ，則質點P、質點Q對於參考點G的相對位置分別為
質點P對於質點Q的相對位置為
換句話說，質點P對於參考點G的相對位置為
上述這些位移關係式，通過取時間導數，可以得到速度關係式：
取時間導數於這些速度關係式，可以得到加速度關係式：
特別注意，當速度接近光速時，上述這些位移關係式或速度關係式並不正確，必須改用狹義相對論推導出的關係式計算。
質點運動學 > 直线运动

在直线运动中，質點沿着直线移动。如果将一个一维坐标系的坐标轴放在这直线上，那麼，就可以用其坐标来設定位置，从而计算出速度和加速度等等。假设，在时间是  t 时，質點P的位置是  x ；经过  \Delta t 时间间隔后，时间是  t+\Delta t ，質點P的位置是  x+\Delta x 。那麼，位移是  \Delta x 。質點P的平均速度  {\overline {v}} 和瞬时速度  v 分别为∶
質點P的平均加速度  {\overline {a}} 和瞬时加速度  a 分别为：
假設，質點P的位置是時間的函數  x=x(t) ，則其速度、加速度分別為
等速直线运动的加速度是零，速度  v 是常数，位置是
其中， x_{i} 是初始位置， x_{f} 是终结位置。
等加速直线运动的加速度  a 是常数，位移与速度分別是
其中， x_{i} 是初始位置， x_{f} 是终结位置， v_{i} 是初始速度， v_{f} 是终结速度。
質點運動學 > 直线运动 > 实例：等加速直线运动

思考一个向上发射的物体；它将会往上直升，然后又落回到地面；它的軌跡全部都包含於同一条直线。假若认定朝上的方向为正值，那麼，这物体将会体验到 -9.81m/s2的等加速度。这物体的运动是等加速直线运动。
现在，請问几个关于這运动的有趣的问题：这物体会在空中运动多久时间？在它开始往下落以前，它会升到多高？当它碰到地面时，它的最终速度是多少？輸入实际的数值，假设物体的最初速度是 +50 m/s。
它会在空中多久时间？
應用位移公式来計算时间：
因为这物体先飞离开地面，然后又落回到地面，净位移是零：
从这程式，可以求解到两个答案。第一个答案是零；虽然这明显解是正确的答案；但是，它代表的时间间隔是那物体开始移动前的时间间隔。离开地面与回到地面所需要的时间為
在它开始往下落以前，它会飞到多高呢？
当这物体升到最高点的时候，它的速度是零。所以可以應用速度平方公式，
假設以地面为座标系统的原点，那麼， x_{i}是零。 x_{f} 则是最高高度：
当它碰到地面时，它的最终速度会是多少？
正当这物体从最高点往回落的时候，它的速度是零。因此，可以同样的用速度平方公式。带进  x_{i} 的数质  127.55m：
注意到初始速度与最终速度是等值的。这结果跟能量守恒定律相符合。
質點運動學 > 曲线运动

定义質點在空间中沿着曲线的運动为「曲线运动」。曲线运动的位置、速度、加速度等等，皆须用向量来表示。参考右图，假设質點在时间  t 的位置是  \mathbf {r} (t) ；在间隔  \Delta t 时间后，位移是  \Delta \mathbf {r}  、位置是  \mathbf {r} (t+\Delta t) ，则質點的速度是
在  \Delta t\to 0 极限得到的速度向量，正切曲线于質點的位置。
定义速率为速度的大小。假设这曲线从  \mathbf {r}  到  \mathbf {r} +\Delta \mathbf {r}  的路径长度是  \Delta s ，则速率为
假设質點在间隔  \Delta t 时间的速度差是  \Delta \mathbf {v}  ，则加速度是
求解曲线运动问题时，选择合适的坐标系是一项非常重要的步骤。运动所遭遇到的约束、或作用力的几何特性，往往是决定合适坐标的主要因素。假设，限制一粒串珠只能绕圆环移动，那麼，以圆心为顶点，包含串珠与圆环的另一点的角，其角弧可能是合适的坐标。类似地，假设施加於質點的作用力是连心力，則合适的坐标系可能是极坐标系。
質點運動學 > 曲线运动 > 直角坐标系

条目：直角坐标系
三维空间的直角坐标系有三个坐标轴：x-轴、y-轴、z-轴。采用直角坐标系，位置、速度、加速度表示为
其中， x 、 y 、 z 分别是質點的位置的三个分量，速度和加速度的三个分量分别为
質點運動學 > 曲线运动 > 极坐标系

条目：极坐标系
在二维空间裡，极坐标系用半径坐标  r 、角坐标  \theta  来表示質點的位置。半径坐标是極點与質點的直线距离；角坐标是極點与質點的连线对於极轴的角弧。位置、速度、加速度分别表示为
其中， {\hat {\mathbf {r} }} 是半径单位向量， {\hat {\boldsymbol {\theta }}} 是角单位向量。
質點的「角位置」就是它的角坐标   \theta  ，「角位移」  \Delta \theta  则是質點在运动时前後角位置的差值，角速度的大小  \omega  是角位置對於时间的导数  \omega ={\dot {\theta }} ，角加速度的大小  \alpha  是角速度對於时间的导数：
類似等加速直线运动，假設曲線运动的角加速度  \alpha  是常数，則角位移与角速度分別是
其中， \theta _{i} 是初始角位置， \theta _{f} 是终结角位置， \omega _{i} 是初始角速度， \omega _{f} 是终结角速度。
質點運動學 > 曲线运动 > 实例：等加速曲线运动

如果一个物体不是垂直向上发射，而是与地平面呈  \Phi  角度射出，那麼，这物体会按照抛物线軌跡移动，它的水平运动与垂直运动可以各自独立计算。假设，这物体是以最初速率  v_{0}=50m/s ，与地平面呈  \Phi =30^{\circ } 角度射出。
请问在碰到地面以前，它会在空中飞行多远？
垂直方向，这物体会感觉到  -9.81m/s^{2} 加速度；水平方向，不会感觉到有任何加速度。所以，水平位移是
为要解答这问题，必须找到  t 值。这是可以做到的，只需分析垂直的运动。假设垂直位移为零，用类似前面直线运动的方法来找  t 值：
现在求解  t 的表達式，代入原先的水平位移方程式。
質點運動學 > 二維旋轉參考系

在三維空間內，設定兩個參考系：空間參考系S與旋轉參考系R。空間參考系S的標準正交基為  {\hat {\mathbf {x} }} 、 {\hat {\mathbf {y} }} 、 {\hat {\mathbf {z} }} 。旋轉參考系R的標準正交基為  {\hat {\mathbf {e} }}_{x} 、 {\hat {\mathbf {e} }}_{y} 、 {\hat {\mathbf {e} }}_{z} 。兩個參考系的原點共點。空間參考系S靜止不動，旋轉參考系R繞著固定軸  {\hat {\mathbf {z} }}={\hat {\mathbf {e} }}_{z} 旋轉。四個單位向量  {\hat {\mathbf {x} }} 、 {\hat {\mathbf {y} }} 、 {\hat {\mathbf {e} }}_{x} 、 {\hat {\mathbf {e} }}_{y} 共平面。這旋轉運動可以簡化為一個二維平面運動。
質點運動學 > 二維旋轉參考系 > 單位向量的時間變化率

當計算質點的位置、速度、加速度之時，必須特別注意到旋轉參考系R是在持續地旋轉，單位向量  {\hat {\mathbf {e} }}_{x} 、 {\hat {\mathbf {e} }}_{y} 也跟著旋轉。在取這些單位向量對於時間的導數時，必須顧慮到旋轉運動。假設  {\hat {\mathbf {e} }}_{x} 和  {\hat {\mathbf {e} }}_{y} 以角速度  {\boldsymbol {\omega }}=\omega {\hat {z}} 繞著  {\hat {z}} 旋轉，在初始時間  t=0 ，
則在時間  t ，
兩個單位向量  {\hat {\mathbf {e} }}_{x} 、 {\hat {\mathbf {e} }}_{y} 對於時間的導數分別為
對於含時向量  \mathbf {F} (t)=f_{x}{\hat {x}}+f_{y}{\hat {y}}=F_{x}{\hat {\mathbf {e} }}_{x}+F_{y}{\hat {\mathbf {e} }}_{y} ，其對於時間的導數為
設定  \left({\frac {\mathrm {d} \mathbf {F} }{\mathrm {d} t}}\right)_{\mathrm {space} }={\dot {f}}_{x}{\hat {\mathbf {x} }}+{\dot {f}}_{y}{\hat {\mathbf {y} }} 、 \left({\frac {\mathrm {d} \mathbf {F} }{\mathrm {d} t}}\right)_{\mathrm {rotate} }={\dot {F}}_{x}{\hat {\mathbf {e} }}_{x}+{\dot {F}}_{y}{\hat {\mathbf {e} }}_{y} 分別為從空間參考系S、旋轉參考系R觀測到的向量  \mathbf {F} (t) 對於時間的導數，上述方程式可以表達為
這方程式的叉積項目可以這樣理解：假設向量  \mathbf {F}  的尾部與空間參考系S的原點同點，向量  \mathbf {F}  以角速度   {\boldsymbol {\omega }} 繞著固定軸  {\hat {\mathbf {z} }} 旋轉，則向量  \mathbf {F}  的頭部的速度是   {\boldsymbol {\omega }}\times \mathbf {F}  。
向量  \mathbf {F} (t) 是任意向量，因此可以將  \left({\frac {\mathrm {d} }{\mathrm {d} t}}\right)_{\mathrm {space} } 、 \left({\frac {\mathrm {d} }{\mathrm {d} t}}\right)_{\mathrm {rotate} } 當作算符，這樣，對應的算符方程式的形式為：
質點運動學 > 二維旋轉參考系 > 位置、速度、加速度

假設，從空間參考系S觀測，質點P的位置為
而從旋轉參考系R觀測，同一質點P的位置為
從空間參考系S觀測，質點P的速度  \mathbf {v} ={\dot {x}}_{S}\ {\hat {\mathbf {x} }}+{\dot {y}}_{S}\ {\hat {\mathbf {y} }} 為
其中， \mathbf {v} _{R}\ {\stackrel {def}{=}}\ \left({\frac {\mathrm {d} \mathbf {r} }{\mathrm {d} t}}\right)_{\mathrm {rotate} }={\dot {x}}_{R}\ {\hat {\mathbf {e} }}_{x}+{\dot {y}}_{R}\ {\hat {\mathbf {e} }}_{y} 是從旋轉參考系R觀測到的質點P的速度。
質點P的加速度為
其中， {\boldsymbol {\alpha }}\ {\stackrel {def}{=}}\ \left({\frac {\mathrm {d} {\boldsymbol {\omega }}}{\mathrm {d} t}}\right)_{\mathrm {space} }={\dot {\omega }}{\hat {\mathbf {z} }} 是從空間參考系S觀測到的旋轉參考系R的角加速度。
應用算符方程式，
其中， \mathbf {a} _{R}\ {\stackrel {def}{=}}\ \left({\frac {\mathrm {d} \mathbf {v} _{R}}{\mathrm {d} t}}\right)_{\mathrm {rotate} }={\ddot {x}}_{R}\ {\hat {\mathbf {e} }}_{x}+{\ddot {y}}_{R}\ {\hat {\mathbf {e} }}_{y} 是從旋轉參考系R觀測到的質點P的加速度。
總合起來，質點P的加速度  \mathbf {a} ={\ddot {x}}_{S}\ {\hat {\mathbf {x} }}+{\ddot {y}}_{S}\ {\hat {\mathbf {y} }} 是
這方程式右手邊第一個項目是從旋轉參考系R觀測到的質點P的加速度項目，第二個是科里奧利力項目，第三個是從空間參考系S觀測到的旋轉參考系R的角加速度項目，第四個是向心力項目。
刚体运动学

条目：刚体运动学
在物理学裏，理想刚体是一種有限尺寸，可以忽略形变的固体。不论是否感受到外力，在刚体內部，点与点之间的距离都不会改变。根據相對論，這種物體不可能實際存在，但物體通常可以假定為完美剛體，前提是必須滿足運動速度超小於光速的條件。
剛體是由一群數量超多的質點組成。實際而言，不可能精確地追蹤其中每一個質點的運動。為了簡化運算，通常，整個剛體的空間位形可以簡易地以參數設定：
剛體的「位置」：挑選剛體內部一點G來代表整個剛體，通常會設定物體的質心或形心為這一點。從空間參考系S觀測，點G的位置就是整個剛體在空間的位置。位置可以應用向量的概念來表示：向量的起點為參考系S的原點，終點為點G。
剛體的取向：描述剛體取向的方法有好幾種，包括方向餘弦、歐拉角、四元數等等。這些方法設定一個附體參考系B的取向（相對於空間參考系S）。附體參考系是固定於剛體的參考系。相對於剛體，附體參考系的取向固定不變。由於剛體可能會呈加速度運動，所以附體參考系可能不是慣性參考系。空間參考系是某設定慣性參考系，例如，在觀測飛機的飛行運動時，附著於飛機場控制塔的參考系可以設定為空間參考系，而附著於飛機的參考系則可設定為附體參考系。
刚体运动学 > 歐拉旋轉定理

歐拉旋轉定理表明，在三維空間裏，假設約束剛體內部一點固定不動，則其任意位移等價於繞著某固定軸的一個旋轉，而這固定軸必包含這固定點。換句話說，設定附體參考系B的原點為這固定點，則附體參考系B不會因為這位移而涉及任何平移運動，這位移等價於繞著某固定軸的一個旋轉。
刚体运动学 > 沙勒定理

當剛體移動時，它的位置與取向都可能會隨著時間演進而改變。沙勒定理（英语：）是歐拉旋轉定理的一個推論。根據沙勒定理，剛體的最廣義位移等價於一個平移加上一個旋轉。因此，剛體運動可分為平移運動與旋轉運動。剛體的現在位置與現在取向可以視為是從某個初始位置與初始取向經過平移與旋轉而成。
如右圖所示，從時間  t_{1} 到時間  t_{2} ，當剛體在做平移運動時，任意內部兩點，點P與點Q的軌跡（以黑色實線表示）相互平行，線段  {\overline {PQ}} （以黑色虛線表示）的方向保持恆定。
挑選剛體內部一點G來代表整個剛體，設定附體參考系B的原點於點G（稱為「基點」），則從空間參考系S觀測，在剛體內部任意一點P的位置  \mathbf {r} _{P} 為
其中， \mathbf {r} _{G} 、 \mathbf {r} _{P/G} 分別是基點G的位置、點P對於基點G的相對位置。
從附體參考系B觀測，剛體內部每一點的位置都固定不變，但從空間參考系S觀測，剛體從時間  t_{1} 到時間  t_{2} 的運動，可以分為基點G從  \mathbf {r} _{G}(t_{1}) 到  \mathbf {r} _{G}(t_{2}) 的平移運動，與位移  \mathbf {r} _{P/G} 從時間  t_{1} 到時間  t_{2} 的旋轉運動。
刚体运动学 > 平移速度與角速度

從不同的參考系觀測剛體運動，可能會獲得不同的平移速度和不同的角速度。為了確保測量結果具有實際物理意義，必需先給定參考系。
剛體的平移速度是向量，是其位置向量的時間變化率，是附著於剛體的基點G的速度。對於純平移運動（沒有任何旋轉運動），剛體內部所有點的移動速度相同。假設涉及旋轉運動，則通常剛體內部任意兩點的瞬時速度不相等；只有當它們恰巧處於同一直軸，而這直軸平行於轉動瞬軸，則它們的瞬時速度相等。
角速度也是向量，描述剛體取向改變的角速率，和剛體旋轉時的瞬時轉軸的方向（歐拉旋轉定理保證瞬時轉軸的存在）。在任意時間，剛體內部每一個質點的角速度相同。
刚体运动学 > 向量的時間變化率

假設一剛體呈純旋轉運動，旋轉的角速度為  {\boldsymbol {\omega }} ，其附體參考系B也會跟著旋轉，因此，對於任意向量  \mathbf {F}  ，從這附體參考系B與從空間參考系S觀測，會得到不同的結果。設定  \left({\frac {\mathrm {d} \mathbf {F} }{\mathrm {d} t}}\right)_{\mathrm {space} } 、 \left({\frac {\mathrm {d} \mathbf {F} }{\mathrm {d} t}}\right)_{\mathrm {body} } 分別為從空間參考系S、附體參考系B觀測到的向量  \mathbf {F} (t) 對於時間的導數，則
項目   {\boldsymbol {\omega }}\times \mathbf {F}  可以想像為，從空間參考系S觀測，剛體內部位置向量為  \mathbf {F}  的質點，由於剛體旋轉而產生的角速度。
向量  \mathbf {F} (t) 是任意向量，因此可以將  \left({\frac {\mathrm {d} }{\mathrm {d} t}}\right)_{\mathrm {space} } 、 \left({\frac {\mathrm {d} }{\mathrm {d} t}}\right)_{\mathrm {body} } 當作算符，這樣，對應的算符方程式的形式為：
這算符方程式可以作用於任意含時向量。
刚体运动学 > 運動學方程式

根據沙勒定理，剛體的最廣義位移等價於一個平移加上一個旋轉。挑選剛體內部一點G來代表整個剛體，設定附體參考系B的原點於基點G，則從空間參考系S觀測，在剛體內部任意一點P的位置  \mathbf {r} _{P} 為
其中， \mathbf {r} _{G} 、 \mathbf {r} _{P/G} 分別是基點G的位置、點P對於基點G的相對位置。
點P的速度  \mathbf {v} _{P}=\left({\frac {\mathrm {d} \mathbf {r} _{P}}{\mathrm {d} t}}\right)_{\mathrm {space} } 為
其中， \mathbf {v} _{G}=\left({\frac {\mathrm {d} \mathbf {r} _{G}}{\mathrm {d} t}}\right)_{\mathrm {space} } 、 \mathbf {v} _{P/G}=\left({\frac {\mathrm {d} \mathbf {r} _{P/G}}{\mathrm {d} t}}\right)_{\mathrm {space} } 分別是基點G的速度、點P對於基點G的相對速度。
應用前段推導出的適用於任意含時向量的算符方程式，可以計算出 \mathbf {v} _{P/G} 。由於從附體參考系B觀測，剛體內部每一點的位置都固定不變，項目  \left({\frac {\mathrm {d} \mathbf {r} _{P/G}}{\mathrm {d} t}}\right)_{\mathrm {body} } 等於零：
其中， {\boldsymbol {\omega }} 是剛體的角速度向量。
所以，點P的速度為
點P的加速度  \mathbf {a} _{P}=\left({\frac {\mathrm {d} \mathbf {v} _{P}}{\mathrm {d} t}}\right)_{\mathrm {space} } 為
其中， \mathbf {a} _{G}=\left({\frac {\mathrm {d} \mathbf {v} _{G}}{\mathrm {d} t}}\right)_{\mathrm {space} } 、 \mathbf {a} _{P/G}=\left({\frac {\mathrm {d} \mathbf {v} _{P/G}}{\mathrm {d} t}}\right)_{\mathrm {space} } 分別是基點G的加速度、點P對於基點G的相對加速度。
再應用前段推導出的算符方程式，可以計算出
其中， {\boldsymbol {\alpha }}=\left({\frac {\mathrm {d} {\boldsymbol {\omega }}}{\mathrm {d} t}}\right)_{\mathrm {space} } 是附體參考系B旋轉的角加速度向量。
運動約束

「運動約束」指的是一個動態系統的運動必須符合的約束。以下列出一些例子：
運動約束 > 純滾動

假若，一個圓柱形物體滾動於平面上，不做任何滑動運動（物體與平面之間，沒有任何滑動摩擦），則這物體的運動稱為「純滾動」，其質心的速度  \mathbf {v} _{cm} 必須符合約束條件：
其中， {\boldsymbol {\omega }} 是旋轉的角速度， \mathbf {r} _{cm/O} 是從物體與平面的接觸點到物體質心的位移向量。
對於物體在滾動時不傾斜或不轉彎的案例，這約束條件約化為
運動約束 > 無伸縮性繩子

當感受到張力的作用時，「無伸縮性繩子」不會因為張力的大小而改變繩子的長度。對於涉及無伸縮性繩子的物理問題，約束條件是繩子長度保持不變。
單擺：將一根無伸縮性繩子的一端固定，另外一端繫住一個錘。這就形成了一個簡單擺。在基礎動力學裏，簡單擺問題研究錘的擺動運動跟繩子長度、錘重量之間的關係。
溜溜球：在兩片圓盤之間連結的捲軸，繫著一根無伸縮性繩子。這就是古今中外、廣為流行的溜溜球玩具。
懸鏈線：將無伸縮性繩子的兩端分別固定於兩點，由於均勻引力作用於繩子的每一部份而形成的曲線形狀稱為懸鏈線。
註釋

↑  例如，試想在您住家的南方，距離50公尺之遠，有一座巨塔。從這句話，可以知道，參考點是住家，距離是50公尺，方向是朝南方。假設，遊客問您：「巨塔在哪裡？」您只回答說：「巨塔是在南方，距離有50公尺之遠的地方。」很自然地，遊客會疑問：「在哪裏的南方50公尺？」假若您只回答說：「巨塔是在住家的南方。」遊客立刻就會問到：「離住家有多遠？」假若您只回答說：「巨塔離住家有50公尺遠。」則遊客緊接地就會問到：「是朝哪個方向？」所以，這三個資料唯一地決定了點P的位置。
參考文獻

↑  Beer, Ferdinand; Johnston, Jr., E. Russ,  7th: pp. 602, 2004, ISBN 007230492s 请检查|isbn=值 (帮助)  引文格式1维护：冗余文本 (link)
1 2 3 4  Whittaker, Edmund. . Cambridge University Press. 1917: chapter 1.
↑  R. Douglas Gregory. . Cambridge: Cambridge University. 2006: pp. 475–476. ISBN 0521826780.  引文格式1维护：冗余文本 (link)
↑  
Lorenzo Sciavicco, Bruno Siciliano. .  2nd. Springer. 2000: 32. ISBN 1852332212.
↑  William Thomson Kelvin & Peter Guthrie Tait. . Cambridge University Press. 1894: 4. ISBN 1573929840.
↑  Morris Kline. . Oxford University Press. 1990. ISBN 0195061365.
外部連結

一維勻加速運動學Java模擬 （页面存档备份，存于）
負加速度代表減速嗎？ （页面存档备份，存于）
康乃爾大学运动学数位图书馆 （页面存档备份，存于）
教育部進修網站：運動學
|  论 编经典力学 |
| --- | --- |
表述形式:  矢量力学  分析力学（拉格朗日力学  哈密頓力學） 
基础概念:  空间  时间  速度  加速度  质量  引力  力矩  參考系  力  力偶  冲量  动量  刚体  角动量  慣性  轉動慣量  能量  动能  位能  虛功  作用量  拉格朗日量  哈密頓量  功 
重要理论:  牛顿运动定律  胡克定律  牛顿万有引力定律  簡諧運動  達朗貝爾原理  歐拉方程式  哈密頓原理  拉格朗日方程式  最小作用量原理 
应用:  简单机械  斜面  杠杆  滑轮  螺旋  楔子  輪軸 
科学史:  发展史  开普勒  牛頓  歐拉  達朗貝爾  哈密頓  赫茲  拉格朗日  拉普拉斯  伽利略  雅可比  諾特 
分支:  静力学  動力學  运动学  工程力學  天體力學  連續介質力學  統計力學 
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各地:  西班牙  法国  BnF data  德国  以色列  美国  日本  捷克 
学术:  AAT 
位移向量与路径距离之間的关系：位移向量的大小是距离的最小值
質點随时间演进而移动的曲线运动
直角坐標系。x-軸的方向是親近讀者。
在極點為O、極軸為L的极坐标系裏，點  (3,60^{\circ }) 、點  (4,210^{\circ })  的坐標分別以綠色、藍色展示。

刚体的空间位形决定于其质心位置与其取向（最多有六个自由度）。
剛體平移運動示意圖。
簡單擺的繩子長度保持不變。
劉利群

| 劉利群  JP |
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 香港特別行政區 環境及生態局常任秘書長（食物）
任期 2022年7月1日—2024年11月10日
環境及生態局局長: 謝展寰
前任: 自己（食物及衛生局常任秘書長）
继任: 楊碧筠
 香港特別行政區 食物及衞生局常任秘書長（食物）
任期 2021年2月23日—2022年6月30日
局長: 陳肇始
前任: 容偉雄
继任: 自己（環境及生態局常任秘書長）
 香港特別行政區 食物環境衛生署署長
任期 2014年3月13日—2021年2月22日
行政长官: 梁振英 → 林鄭月娥
局長: 高永文 → 陳肇始
前任: 梁卓文
继任: 楊碧筠
 
个人资料
性别: 女
出生:  (1964-10-27) 1964年10月27日（60歲）  英屬香港
国籍:  中华人民共和国（香港）
配偶: 蔡海偉
劉利群，JP（英語：，1964年10月27日—），香港政府官員，現任環境及生態局常任秘書長（食物）。
簡歷

劉利群就讀於荃灣官立中學，1987年於香港大學取得社會科學學士學位，1988年9月加入香港政府政務職系，於2011年4月晉升為首長級乙一級政務官，於2016年4月晉升為首長級甲級政務官，2022年4月晉升為首長級甲一級政務官。
劉利群曾於多個決策局及部門服務，包括政務總署、保安科、經濟科、財政科及財經事務局。她其後歷任以下重要職位：
2002年：財經事務及庫務局首席助理秘書長（財經事務）
2003年10月至2008年7月：教育統籌局副秘書長（後改稱教育局副秘書長）
2008年7月至2010年5月：工業貿易署副署長（對外貿易關係、管制及支援）
2010年5月至2014年3月12日：環境局副秘書長
2014年3月13日至2021年2月22日：食物環境衞生署署長
2021年2月23日至2022年6月30日：食物及衞生局常任秘書長（食物）
2022年7月1日至今：因政策局架構重組調任環境及生態局常任秘書長（食物）
爭議

劉利群擔任食物環境衞生署署長期間，正值2019年反對逃犯條例修訂草案運動。她其後擢升為常任秘書長時，被被《大公報》質疑處理連儂牆不力等，不符「愛國治港者」標準。
榮譽 > 殊勳

官守太平紳士（）（2006年7月1日－）