准粒子列表

仲玻色子 Parabosons：与玻色子类似，准玻色子允许多粒子占据同一量子态，但不像玻色子那样可以无限堆积，而是受到最大占用数  p 的限制。当  p=1 时，准玻色子的行为退化为普通玻色子。当  p增加时，准玻色子的行为逐渐偏离玻色子，但永远不会完全等同于费米子。
仲费米子 Parafermions：与费米子类似，准费米子受到占用数限制，但每个量子态的占用上限不是严格的 0 或 1，而是  p。当  p=1 时，准费米子退化为普通费米子。当  p 增加时，准费米子允许更多粒子共享同一量子态，表现出介于费米子和玻色子之间的特性。仲费米子是仲统计的一种具体实现，也可以看作任意子的扩展。它在凝聚态物理中指一种广义化的马约拉纳费米子，具有 Z_{n}对称性（而非马约拉纳费米子的 Z_{2}），其统计性质介于费米子和更复杂的非阿贝尔统计之间。
拓扑玻色子 Topological Bosons ：是指光子、声子、磁子等玻色子准粒子，在特定人工或自然系统中集体激发的产物。拓扑光学声子、节点声子、节线声子、节面声子、拓扑声学声子、高阶拓扑声子、拓扑磁子
狄拉克玻色子 Dirac bosons：通常是指光子、声子、磁子等玻色子准粒子，在特定人工或自然系统中（比如蜂巢晶格或拓扑结构）表现出狄拉克型的线性色散。它们不像电子那样来自费米子，而是集体激发的产物，常出现在光子晶体、磁性材料或超冷原子实验中。狄拉克光子（Dirac Photon）、狄拉克声子（Dirac Phonon）、狄拉克磁子（Dirac magnons）。在光学晶格中，用超冷玻色原子模拟的系统中，可以通过调整相互作用和晶格对称性，构造出具有狄拉克锥的玻色子激发。在拓扑光子学或声学中，周期性结构的边界态可能支持狄拉克型的玻色子模式。比如，拓扑保护的表面光子或声子可能在边界处表现出线性色散，被称为拓扑狄拉克玻色子。
外尔玻色子 Weyl bosons：指的是某种具有类似外尔点（Weyl point）特征的玻色准粒子，玻色子激发（比如光子、声子或磁子）在这种外尔点附近的量子化形式。外尔光子（Weyl photons）、外尔声子（Weyl phonons）、外尔磁子（Weyl magnons）。
三分量玻色子 three-component bosons：在光子晶体、声子晶体或光学晶格中，可以通过对称性设计，让玻色子激发具有三个独立的模式。三重简并点（triple degeneracy）附近的准粒子可被描述为三分量玻色子。
拓扑费米子 Topological Fermion ：在凝聚态物理中，由于集体行为（如电子相互作用、晶格对称性、自旋-轨道耦合等）而出现的有效准粒子，它们表现出类似费米子（如电子）的统计性质（服从费米-狄拉克统计）。
狄拉克费米子 Dirac Fermion：四重简并，有质量的反粒子与自身不同的费米子，以保罗·狄拉克命名，可以用狄拉克方程描述。一个狄拉克费米子相当于两个外尔费米子。
螺旋型狄拉克费米子 Helical Dirac fermion：是一种特殊的电荷载体，其行为类似于无质量的相对论粒子，其内在的角动量（自旋）与其平移动量锁定在一起。
沙漏型狄拉克费米子 Hourglass Dirac fermion：综合空间反演、时间反演和多个滑移镜面，可以出现。
手性狄拉克费米子 Chiral Dirac Fermion：味外尔费米子 flavor Weyl fermion，在一类弱自旋-轨道耦合的反铁磁体系中，由于电子自旋与晶格的旋转对称性部分分离，该体系隐含一种由晶格平移联合自旋转动生成的SU(2)同位旋对称性，这种对称性会将两个手性相同的外尔费米子联系起来，使之组合成为一个四重简并的非零手性费米子。
外尔费米子 Weyl Fermion：两重简并，無質量費米子，是赫尔曼·魏尔從狄拉克方程式中得出的解，被稱為魏尔方程式。狄拉克費米子可以視為左手的魏尔費米子與右手的魏尔費米子的組合。
一维外尔费米子  one-dimensional Weyl fermion：one-dimensional Weyl mode
双重外尔费米子 double-Weyl fermion
三重简并费米子 Threefold Degenerate Fermions：三分量费米子 three-component fermion，能带在动量空间某点处呈现三重简并，通常出现在具有特定对称性的晶体中。
电荷中性费米子 charge-neutral fermion：在电子强大的相互作用下产生的一种电中性费米子，不带正电或负电的中性粒子有可能存在于绝缘体中并能自由移动。
馬約拉納費米子 Majorana fermion：反粒子与自身相同的费米子。由马约拉纳对狄拉克方程式改写得到了马约拉纳方程式。它同时是半个电子和半个空穴。
半狄拉克费米子 Semi-Dirac fermion：能带色散在某一动量方向呈线性（类似狄拉克费米子），而在垂直方向呈二次函数（类似普通费米子），形成非对称色散关系。
双重态費米子 two-fold fermion：1964年，尤金·维格纳（Eugene Wigner）提出了一种可能的新型费米子理论，除了自旋自由度，还存在一个离散自由度n，称为“维格纳简并性”。n自由度源自宇称（P）和时间反演（T）对称性的非常规表示，可能导致自旋与统计关联的修正。双重态费米子共有四种状态组合，其对称性群的投影表示允许新的统计行为。
多重简并费米子 Multifold Fermions ：能带交叉点具有高于二重或三重的简并度（如四重、六重），通常与晶体的高对称性相关。
六重简并费米子 Sixfold Degenerate Fermion：能带在动量空间某点形成6个对称分布的支点（类似狄拉克锥但多分支），受晶体对称性（如立方体对称性）保护。
八重简并费米子 Eightfold Degenerate Fermion：能带在特定对称点（如立方体的体心）出现8个简并态，常见于具有四重对称性的材料（如过渡金属氧化物）。
十重简并费米子 Tenfold Degenerate Fermion
麦克斯韦费米子 Maxwell Fermion：用麦克斯韦方程(满足自旋1的对易关系)描述的费米子激发。在具有线性色散的能带交叉点中，能带色散满足麦克斯韦方程形式。
布朗-扎克费米子 Brown-Zak Fermion：在石墨烯超晶格中，强磁场下由朗道能级与晶格周期耦合形成，具有螺旋对称性，具有高迁移率和独特量子数。
安德森费米子 Anderson Fermions：在强关联电子系统或无序体系中，因量子干涉效应局域化的费米子准粒子。
戈德斯通费米子 Goldstone Fermion：理论上可能存在高自旋（如自旋-3/2）的对称性生成元，其破缺可能产生费米性戈德斯通粒子。
路德维希费米子 Luttinger Fermion：一维费米液体理论中的准粒子。
沙漏费米子 HourGlass Fermion：能带在三维动量空间中形成沙漏状的交叉节点，通常出现在磁性材料或强关联体系中。
螺旋面费米子 Helicoid Fermionic：层状材料（如过渡金属硫化物）在强磁场下，电子轨道与自旋耦合形成螺旋面结构。
节点-线费米子 Node-line Fermion：能带在动量空间中形成一条连续的线状节点（类似贝里曲率偶极子），受晶格对称性保护。
联结费米子 Nexus Fermions：能带在动量空间中形成复杂的扭结（Nexus）交叉，而非简单的点或线。
平带费米子 Flat-Band Fermions：在具有平坦能带（能量与动量无关）的系统中出现的费米子，通常由几何挫折或强关联体系中。
自旋-1费米子 spin-1 fermions：
磁荷-2费米子 charge-2 fermions：
整数自旋费米子：有两条途径可以实现整数赝自旋的费米子激发。高能物理中的粒子要满足庞加莱对称性，因此高能物理中相对论性费米子只有Dirac、Weyl、Majorana等三个相对论性方程描写的费米子。但在晶体中，庞加莱对称性破缺，准粒子只需要满足庞加莱对称群的一些特定子群(这里是空间群)，并不受庞加莱对称性的约束，因此原则上可以寻找没有高能物理相对应的准粒子。在考虑自旋-轨道耦合和双值群表示(即自旋1/2特性，波函数旋转2π给出负号)的限定条件下，搜寻了晶体中所有的230种空间结构，发现可以有3重、6重、12重简并点。其中3重简并点对应的费米准粒子激发具有自旋为1的特性。超冷原子研究的碱金属原子中，具有偶数个核子的电中性原子是费米子，而具有奇数个核子中性原子则是玻色子。把它们放在光晶格中时，无论玻色原子还是费米原子，都可选择最外层电子的几个能态来研究。选择2个内态则是赝自旋1/2，选择3个内态则是赝自旋1。模拟赝自旋1的准费米子激发需要选择3个内态的费米原子激发。
半整数自旋玻色子：在自旋空间群对称性下可能实现半整数赝自旋的玻色子激发。
分形粒子 Fracton particle ：体系在局域算符的作用下产生的原激发显示出受拓扑约束限制的运动，类似于相位子对准晶的特殊动态。出现在高秩规范理论（如Haah码）中，与量子纠错码相关。Type I仅可沿特定方向移动，Type II可移动但需集体激发。
分形子 Fracton：在具有分形结构的基底上的集体量子化振动，是声子的分形模拟。原激发无法移动(除非产生额外激发)，零维受限（不可自由移动）。
次维度粒子 subdimensional particle ：子维度粒子，在孤立状态下不动的突然发生的拓扑准粒子激发。原激发只能在某些特定方向移动。
线子 Lineon：一维沿直线路径的移动的准粒子（如磁通或电荷），是一维受限准粒子。表现为沿晶格边界的弦状缺陷，其运动自由度受限于晶格的几何结构。
弦子 Stringon：在分形子相或其他高维拓扑系统中，与弦状拓扑缺陷相关的准粒子（如磁通弦或电荷弦），特指在一维弦路径上受限移动的激发。
平面子 Planon：在分形子相（fracton phases）中，沿二维平面自由移动的准粒子（如电荷或磁通），是二维受限的准粒子。
体积子 Volumeon：在三维空间中，某些激发可能表现为与整个体积相关的激发态。
偶极分形子 Dipolar Fracton：可沿特定方向移动，但需与其他分形子组成偶极对（类似“粒子-反粒子”束缚态），表现为一维线状运动或二维平面内运动
空心分形子 Hollow Fracton：在分形子系统中，空心指拓扑缺陷或空位激发的分形子，其激发模式类似于空穴。
幽灵统计粒子 Ghost Statistics Particles：幽灵统计（Ghost Statistics）通常出现在量子场论中，如规范场论的 Faddeev-Popov 幽灵，用于处理规范对称性。它们不完全是物理粒子，但在某些理论模型中表现出奇异统计。幽灵场可能是费米子型（反对易）或玻色子型（对易），但其物理意义与传统粒子不同。在某些超对称理论中，可能表现出混合统计。
无穷统计粒子 Infinite Statistics Particles：无穷统计（Infinite Statistics）是一种理论上的统计类型，假设粒子可以以无穷多种方式对称化，不受费米子或玻色子限制。超越了有限阶的对称性（如仲统计）。在高维或非局域系统中可能出现。
载流子（charge carrier） ：簡稱載子（carrier）。电子/空穴。
准电子 Elctron quasiparticle：受固体电子中其他力和相互作用影响的电子。電子在運動過程中受到來自原子核以及其它電子的作用，其行為可以視作帶有不同質量（有效质量）的自由電子。电荷载流子。电子
准空穴 Electron hole：又称为电洞，在半导体中共價鍵上流失一个电子，留下空位的現象，在半導體的價帶集體行進的電子，其行為可以視作半導體中存在著帶正電的電洞往反方向運行。空穴载流子。重空穴、轻空穴、自旋-轨道劈裂空穴。电子，阳离子
双聚子 Doublon：两个粒子占据同一晶格位点的束缚态。电子
热载流子 Hot Carrier：非平衡态下高能电子或空穴的集体激发。
激子 Exciton ：一對電子與空穴由靜電庫侖作用相互吸引而構成的束縛態，是一种类氢系统。可分为万尼尔-莫特（Wannier-Mott）激子，电子和空穴分布在较大的空间范围，库仑束缚较弱，主要存在半导体中；弗伦克尔（Frenkel）激子，后者电子和空穴束缚在体元胞范围内，库仑作用较强，主要存在绝缘体中。表面激子、原子分子激子、电荷转移激子、电中性激子、单电激子、双电激子。除了低能激子（A excitons），还有一种高能量的谷激子结构（B exciton），空穴子价带在自旋劈裂的高能带上。电子、空穴
瓦尼尔激子 Wannier Exciton：电子和空穴分布在较大的空间范围，库仑束缚较弱，电子“感受”到的是平均晶格势与空穴的库仑静电势，这种激子主要是半导体中
弗仑克尔激子 Frenkel Exciton：电子和空穴束缚在体元胞范围内，库仑作用较强，这种激子主要是在绝缘体中。
单重态激子 Singlet Exciton：也称S1激子、副激子（Paraexciton），是由电子和空穴的自旋方向相反组成的。这种激子具有很长的寿命和高的光量子效率，因此在光伏材料中应用广泛。
三重态激子 Triplet Exciton：也称T1激子、正激子（Orthoexciton），是由电子和空穴的自旋方向相同组成的。与S1激子相比，T1激子的能量较低，寿命较短。
三角子 Trion：三激子，带电激子，半导体量子点或二维材料中，激子可以捕获一个电子或一个空穴形成三体束缚态。负暗三角子 negative dark trions、正暗三角子 positive dark trions
双激子 Biexciton：两个自由激子的束缚态，电中性双激子（四粒子：2电子+2空穴）和单电双激子。
带电双激子 Charged biexciton：高阶激子复合体，由两个电子、两个空穴及一个额外电荷载流子（如自由电子或空穴）通过库仑相互作用形成的五粒子准粒子态。
偶极激子 dipolar exciton ：无需外加电场就具备电偶极矩的激子，其电子和空穴在实空间上是分离的。在耦合双量子阱中发现，其电子和空穴分别位于两个量子阱中，电偶极矩方向垂直于阱面，具有显著的斯塔克效应。
层间激子 interlayer exciton：层间（层内）激子是一种特殊的偶极激子，其电子和空穴分别位于上下两层。
亮偶极激子 Bright dipolar exciton：既具有固定电偶极矩又具备较强的与光相互作用能力。
四极激子 quadrupolar exciton
亮激子 bright exciton：能够与光相互作用的激子。
暗激子 dark exciton：动量空间间接跃迁激子，因动量或自旋禁戒而无法直接通过光跃迁复合发光的激子。由自旋相反的子能级形成（如自旋三重态激子）时，其复合被自旋选择规则禁止。由不同动量谷（如K与Q谷）的电子-空穴对构成时，导致复合时无法满足动量守恒，表现为非辐射跃迁。动量禁阻暗激子 momentum-forbidden dark excitons、K-Q动量暗激子 K-Q momentum-dark excitons、自旋禁戒暗激子 Spin‐Forbidden Dark Excitons、局域暗激子 Localized Dark Exciton。
自旋极化激子 Spin-polarized exciton：自旋激子 Spin Exciton，电子与空穴对由自旋轨道耦合，自旋自由度被选择性极化的激发态，
谷极化激子 Valley-polarized excitons：谷激子 Valley Exciton，电子-空穴对占据特定动量谷，动量谷自由度被选择性极化。
磁激子 Magnetoexciton：在半导体材料中，当外部磁场作用于电子和空穴时形成的准粒子。狄拉克磁激子 Dirac Magnetoexciton
核心激子 Core Exciton：由深层价带电子跃迁产生，能量较高（如真空紫外或X光波段），寿命极短（皮秒量级），常见于高能激发条件下的半导体材料。
局域激子 Localized Exciton：由于晶格畸变、杂质、缺陷等因素引起的电子和空穴的局域化现象，形成的一种激发态。
应变激子 StrainEngineered Exciton：通过晶格应变调控激子能级和迁移性质的准粒子。
瞬态激子 Transient Exciton：短暂存在的电子空穴对，研究光合作用等能量转移过程的核心对象。
自陷激子 Self-Trapped Excitons (STE)：固体材料中由激子（电子-空穴对）与晶格振动（声子）强耦合作用形成的局域量子态。当激子通过电子-声子相互作用引发晶格畸变时，其自身能量被局域势阱捕获，形成稳定的束缚态。
莫尔激子 Moiré excitons：当两层二维(2D)材料以相对扭曲角度或晶格不匹配垂直堆叠时，就形成了莫尔超晶格，莫尔激子是由莫尔超晶格中莫尔势调制的电子空穴束缚态。计算显示莫尔激子具有不同的特征，包括调制的万尼尔激子和层内电荷转移激子。电荷转移激子可以与外加电场强耦合、掺杂电子和从衬底中屏蔽电子。
里德伯激子 Rydberg exciton：具有较大主量子数 n 的激子。
里德伯莫尔激子 Rydberg moiré exciton：在莫尔超晶格中创建里德伯激子时，生成明亮和暗里德伯激子的混合态，其中明亮激子具有较大的振子强度，可以与光耦合，而暗激子具有较小的振子强度，是光学禁戒的。混合是由莫尔势使能的，它打破了系统的对称性，并混合了明亮和暗态。
π子 Pi-ton：两个电子和两个空穴由电荷密度涨落或自旋涨落联系在一起，这些涨落总是将它们的特性从晶体的一个晶格点反转180度到另一个晶格点，也就是以弧度计算的π角。
量子液滴子 Quantum Dropleton：简称量子滴，类似液体的准粒子，由大约5个电子和5个空穴构成。
聚集子 Collexon：由原子晶格带中的电子和带正电空穴构成，是一个“粒子群”，其中的电子-空穴对则与周围的电子结合起来发生作用。
分形激子 Fractal Exciton：分形晶格中受限电子-空穴对的激发，具有非整数维度特性。
分数激子 fractional exciton：携带分数电荷（如1/3e或2/3e单位电荷），其量子统计行为介于玻色子和费米子之间。在分数量子霍尔体系中，分数激子由电子和空穴的分数电荷配对形成。
负质量激子 negative-mass exciton：当电子的质量为负且其绝对值比空穴质量要大时，可以存在带有负质量电子的激子，电子和空穴则向同一方向移动，并绕着一个不在它们之间的中心而移动。
马约拉纳粒子 Majorana particle：在某些超导体中，被量子磁涡旋束缚的零能量态，就是马约拉纳零能模，马约拉纳零能模深刻地改变了涡旋的量子统计性质，它们作为一个共同体形成了一种有非阿贝尔统计的新型粒子。电子，空穴
库珀对 Cooper pair ：在低温超导体中，电子并不是单个地进行运动，而是以弱耦合形式形成配对，形成库珀对的两个电子，一个自旋向上，另一个自旋向下。也是一种电-声子作用导致的“极化子”。
四电子（electron quartets）：两个库珀对，由四个电子形成的多电子超导态，CsV3Sb5环形超导器件 h/4e周期性量子振荡的发现，揭示了电荷4e（Charge-4⁢𝑒）的超导磁通量子的存在，表明样品中存在相位相干的四电子超导凝聚态。
六电子（electron sextets）：三个库珀对，由六个电子相干形成的多电子超导态，CsV3Sb5环形超导器件 h/6e周期性量子振荡的发现，揭示了电荷6e（Charge-6⁢𝑒）的超导磁通量子的存在，表明样品中存在相位相干的六电子超导凝聚态。
玻戈留玻夫粒子 Bogoliubon：也称为 Bogoliubov quasiparticle，是以苏联物理学家尼古拉·玻戈留波夫（Nikolai Bogoliubov）的名字命名的。它是玻色系统中粒子激发的一种线性组合，线性负电荷电子和带正电荷电子空穴激发的组合的量子叠加态。玻戈留波夫通过一种数学变换（叫玻戈留波夫变换），把原来的粒子算符（描述创建和湮灭粒子的算符）重新组合成了新的算符，这些新算符对应的就是玻戈留波夫准粒子。破碎的库珀对，具有费米子性质。
预迈斯纳对 PreMeissner Pair：高温超导体中未形成库珀对的短程关联电子对。
安德烈耶夫反射准粒子 Andreev Reflection Quasiparticle： 超导-正常金属界面中电子-空穴对的转换过程形成的准粒子。
密度波
电荷密度波 charge density wave (CDW) ：是电子密度的周期性空间调制，由电子-电子关联、电子-声子耦合或费米面嵌套（Fermi surface nesting）驱动。CDW的量子化波动（如派恩斯恶魔）是中性准粒子的集体运动，其电荷被其他电子带屏蔽，表现为无质量的声学模式。手性电荷密度波 Chiral Charge Density Wave 、双轴电荷密度波 biaxial charge density wave 。
派恩斯恶魔子 Pines' Demon：中性电子集体振荡模式，由不同能带电子反相运动形成，不携带净电荷且无法与光子直接耦合。
振幅子 Amplitudon：在电荷密度波（CDW）系统中，与电子密度波振幅涨落对应的准粒子，与相位子（Phason）共同描述CDW的动力学。
相位子 Phason：准晶体中与原子重排有关的相态振动模式。最初为描述准晶的水力学模式而引入，用于解释非公度（incommensurate）结构中的滑移激发。在电荷密度波材料中，相位子作为最低基本激发，其质量可由长程库仑相互作用调控，低温下可观测到大质量相位子的相干太赫兹辐射。相位子滑移模式（sliding phason mode）在界面耦合体系中分为无能隙的“非锁定模式”和有能隙的“锁定模式”，分别对应粒子链的浮动态和稳定调制态。
自旋密度波 spin density wave (SDW)：是自旋自由度的周期性调制，通常由磁性材料中的自旋-电荷-晶格耦合驱动。自旋与晶格振动通过准粒子相互作用形成集体激发。SDW的激发既包含局域磁矩的振动（类似自旋波），也包含巡游电子的准粒子激发。
配对密度波相 pair density wave (PDW)：在零磁场情况下，某些超导体中存在的库珀对密度以及超导能隙大小的周期性调制。自旋三态配对密度波 Spin-triplet pair density wave
拓扑激子密度波 Topological Exciton Density Wave：拓扑激子绝缘相激子能带显示出激子能量的最小值向有限动量处移动，形成一个类Fulde-Ferrell-Larkin-Ovchinnikov态，这导致了激子密度波的形成。
极化子 Polaron ：晶体和离子晶体中导带的电子和与其周围晶格畸变的带电复合体，相当于电子与声子云。极化子根据尺寸可分为小极化子（小于或等于晶格常数）和大极化子（远大于晶格常数），分别由Holstein和Fröhlich模型描述。电子、声子
电子极化子 electron-Polaron ：是指电子在外电场作用下发生的极化现象，它们的产生与电子与外界电场的相互作用密切相关。
电子自旋极化子：是电子自旋在外磁场作用下发生的极化现象。在外磁场的影响下，电子自旋可以朝向与磁场方向相同或相反的两个方向。电子自旋极化子在核磁共振成像等领域有重要应用。
电子轨道极化子：是电子在外电场作用下，电子的轨道发生的极化现象。电子轨道极化子可以分为径向极化子和角向极化子。径向极化子是指电子在外电场作用下，电子的轨道在径向方向上发生的极化现象。角向极化子是指电子在外电场作用下，电子的轨道在角向方向上发生的极化现象。
光子极化子 Photon-Polaron ：是指光子在介质中发生的极化现象。它们的产生与光的偏振状态密切相关。光子极化子可以分为以下几种类型：
线偏振光极化子：是指光在介质中传播时，光的电场矢量只在一个平面上振动的极化现象。线偏振光极化子可以分为水平偏振光和垂直偏振光两种类型。
圆偏振光极化子：是指光在介质中传播时，光的电场矢量在一个平面上既有振动分量又有旋转分量的极化现象。圆偏振光极化子可以分为左旋圆偏振光和右旋圆偏振光两种类型。
声子极化子 Phonon-Polaron ：晶格振动极化子，是指晶体中声子在外力作用下发生的极化现象。声子极化子的产生与晶体中原子的振动有关。声子极化子可以分为以下几种类型：
纵声子极化子：是指晶体中的声子在振动方向与声波传播方向相同的极化现象。
横声子极化子：是指晶体中的声子在振动方向与声波传播方向垂直的极化现象。
空穴极化子 Holon-Polaron：是一种由空穴与周围晶格振动（声子）强耦合形成的准粒子，空穴通过极化晶格产生局域势阱，形成自陷态，导致空穴被束缚在晶格畸变区域。
大弗勒利希极化子 Large Fröhlich polaron：在极性材料中由电子与长程库仑相互作用形成的极化子。形成是由于电子与晶格振动（光学声子）的强耦合作用，这种耦合作用会导致电子周围形成一个云状的电荷分布，从而形成极化子。
小霍斯顿极化子 Small Holstein polaron：在非极性材料中由电子与晶格振动（声子）的短程相互作用形成的极化子。形成涉及电子与晶格振动的弱耦合，导致电子周围形成一个较小的电荷云。
双极化子 Bipolaron：两个极化子的束缚态（Holstein或Fröhlich），类似于导电库珀对。极化子 (电子、声子)
多极化子 multipole polaron：由一个四极晶体电场极化云修饰的移动电子组成。
磁极化子 magnetopolaron：由电子（或空穴）与磁性材料中的磁激发（如磁振子）相互作用形成。电子的运动受到周围磁性环境的影响，形成一种结合了电子及其引发的磁畸变的“修饰态”。
磁性极化子 Magnetic Polaron：是固体物理中一种由电子与周围晶格或磁性环境相互作用形成的准粒子复合体。在磁性半导体或量子阱中，载流子（如电子）的自旋通过耦合作用诱导周围磁化强度的集体响应，形成“电子-磁化畸变云”的束缚态。
磁性自旋极化子 Magnetic spin polaron：局域自旋耦合的小极化子。
激子磁极化子 excitonnic magnetic polaron：由磁性半导体微结构中铁磁自旋耦合态与自由激子相互作用形成的复合元激发。
磁振子极化子 magnon polaron：是具有磁振子和声子混合特征的基本激发，磁振子与声子耦合形成拓扑。
谷极化子 ‌Valley polaron‌：电子或空穴在特定能谷中的强局域化效应。
自旋极化子 Spin polaron：由电子（或空穴）与材料中局域自旋自由度（如磁性离子的自旋排列）强耦合形成的准粒子。电子在磁性材料（如反铁磁体或铁磁体）中运动时，其电荷扰动会引发周围自旋结构的局域畸变（如自旋翻转或扭曲）。这种自旋畸变反过来通过交换相互作用（如超交换或双交换）对电子施加有效势场，导致电子被束缚在自旋畸变区域内，形成“电子+自旋云”的复合准粒子。
自旋轨道极化子 Spin-orbital polaron (SOP)：磁性外尔费米子系统中单原子缺陷附近存在有一类特殊的激发态，在非磁性的硫表面上单原子空位周围会产生空间局域的磁性极化子，表现为三重旋转对称性的束缚态激发。
耗散极化子 Dissipative Polaron：与环境中声子或光子强耦合的玻色子准粒子，适用于非马尔可夫动力学研究。
里德伯极化子 Rydberg polaron：里德伯原子与玻色-爱因斯坦凝聚体（BEC）中的玻色子通过强相互作用形成的多体准粒子。
铁电极化子 Ferroelectric polaron：电子（或空穴）与铁电材料中局域极化晶格畸变强耦合形成的准粒子。
齐纳极化子 Zener polaron：通过双交换（double exchange）机制铁磁耦合的两个铁磁极化子形成的二聚体（FM极化子二聚体）。
姜-泰勒极化子 Jahn-Teller polaron：由姜-泰勒效应（Jahn-Teller distortion）驱动的晶格畸变与电荷载流子耦合形成的准粒子。电子简并态通过自发对称性破缺降低系统能量，导致局域晶格畸变并捕获载流子。