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马兰·梅森
生平

梅森1611年进入修道院，成为法国最小兄弟会（英语：）會士。1626年，他把自己在巴黎的修道室办成了科学家聚会场所和交流信息中心，称为“梅森学院”。他与同时代的最伟大的数学家保持经常的通信联系，和“业余数学王子”费马是好朋友。梅森编辑过多位希腊数学家的著作，并对其中的的课题用出论述，尤其是以梅森素数闻名，并于1644年发表的《物理数学随感》（）中讨论它。其著作《宇宙和谐》（）一书，是记录当代乐器的一份珍贵的史料。1648年9月1日，梅森于巴黎逝世。
参考资料

|  论 编马兰·梅森 |
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 梅森猜想  梅森定律  梅森素数 双重梅森数  互联网梅森素数大搜索  集合  梅森旋转算法 
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国际:  FAST  ISNI  VIAF  WorldCat 
各地:  挪威  西班牙  法国  BnF data  加泰罗尼亚  德国  意大利  以色列  比利时  美国  瑞典  捷克  澳大利亚  荷兰  波兰  葡萄牙  梵蒂冈 
学术:  CiNii  MathSciNet  数学谱系计划  zbMATH 
艺术家:  MusicBrainz 
人物:  德意志传记  Trove 
其他:  CONOR  RISM  SNAC  IdRef
自旋

在量子力学中，自旋（英語：）是粒子所具有的内稟性質（英语：），其運算規則類似於經典力學的角動量，並因此產生磁場。
基本粒子的自轉與相應角動量概念是于1925年由拉尔夫·克勒尼希、喬治·烏倫貝克與塞缪尔·古德斯米特三人所開創。他們在處理電子的磁場理論時，把電子想象为一個有質量（因帶電）的球體，透過自轉而產生一個方向的力（磁場），並把此概念命名為自旋。後來在量子力學中，透過理論以及實驗驗證發現基本粒子可視為是不可分割的點粒子，所以物體自轉無法直接套用到自旋角動量上來，因此僅能將自旋視為一種内禀性質，為粒子與生俱來帶有的一種角動量，並且其量值是量子化的，無法被改變（但自旋角動量的指向可以通過操作來改變）。所以，雖然有時會與经典力學中的自轉（例如行星公轉時同時進行的自轉）相類比，但實際上本質是迥異的。經典概念中的自轉，是物體對於其質心的旋轉程度，比如地球每日的自轉是順著一個通過地心的極軸所作的轉動。
自旋對原子尺度的系統格外重要，諸如單一原子、質子、電子甚至是光子，都帶有正半奇數（1/2、3/2等等）或含零正整數（0、1、2）的自旋；半整數自旋的粒子被稱為費米子（如電子），整數的則稱為玻色子（如光子）。複合粒子也帶有自旋，其由組成粒子（可能是基本粒子）之自旋透過加法所得；例如質子的自旋可以從夸克自旋得到。
概論

自旋角動量是系統的一個可觀測量，它在空間中的三個分量和軌道角動量一樣滿足相同的对易关系。每个粒子都具有特有的自旋。粒子自旋角动量遵从角动量的普遍规律，p=[J(J+1)]0.5h，此為自旋角动量量子数 ，J ＝ 0，1/2，1，3/2，……。自旋为半奇数的粒子称为费米子，服从費米-狄拉克統計；自旋为0或整数的粒子称为玻色子，服从玻色-爱因斯坦统计。复合粒子的自旋是其内部各组成部分之间相对轨道角动量和各组成部分自旋的矢量和，即按量子力学中角动量相加法则求和。已发现的粒子中，自旋为整数的，最大自旋为4；自旋为半奇数的，最大自旋为3/2。
自旋是微观粒子的一种性质，没有经典对应，是一种全新的内禀自由度。自旋为半奇数的物质粒子服从泡利不相容原理。
發展史

自旋的發現，首先出現在鹼金屬元素的發射光譜課題中。於1924年，泡利首先引入他稱為是「雙值量子自由度」（two-valued quantum degree of freedom），與最外殼層的電子有關。这使他可以形式化地表述泡利不相容原理，即没有两个电子可以在同一时间共享相同的量子态。
泡利的“自由度”的物理解释最初是未知的。拉尔夫·克勒尼希，朗德的一位助手，于1925年初提出它是由电子的自转产生的。当泡利听到这个想法时，他予以严厉的批驳，他指出为了产生足够的角动量，电子的假想表面必须以超过光速运动。这将违反相对论。很大程度上由于泡利的批评，克勒尼希决定不发表他的想法。
当年秋天，两个年轻的荷兰物理学家产生同样的想法，它们是乌伦贝克和塞缪尔·古德斯米特。在保羅·埃倫費斯特的建议下，他们以一个小篇幅发表了他们的结果。它得到了正面的反应，特别是在雷沃林·托马斯（英语：）消除了实验结果与乌伦贝克和古德施密特的（以及克勒尼希未发表的）计算之间的两个矛盾的系数之后。这个矛盾是由于电子指向的切向结构必须纳入计算，附加到它的位置上；以数学语言来说，需要一个纤维丛描述。切向丛效应是相加性的和相对论性的（比如在c趋近于无限时它消失了）；在没有考虑切向空间朝向时其值只有一半，而且符号相反。因此这个复合效应与后来的相差一个系数2（參見：湯瑪斯進動）。
尽管他最初反对这个想法，泡利还是在1927年形式化自旋理论，运用埃爾文·薛丁格和沃納·海森堡发现的现代量子力学理论。他开拓性地使用泡利矩阵作为一个自旋算子的群表述，并且引入一个二元旋量波函数。
泡利的自旋理论是非相对论性的。然而，在1928年，保羅·狄拉克发表狄拉克方程式，描述相对论性的电子。在狄拉克方程中，一个四元旋量（所谓的“狄拉克旋量”）被用于电子波函数。在1940年，泡利证明“自旋统计定理”，它表述费米子具有半整数自旋，玻色子具有整数自旋。
自旋量子数 > 基本粒子的自旋

对于像光子、电子、各种夸克这样的基本粒子，理论和实验研究都已经发现它们所具有的自旋无法解释为它们所包含的更小单元围绕质心的自转（即使使用經典电子半径，电子“赤道”处的速度也需要超光速才能解释其自旋角动量）。由于这些不可再分的基本粒子可以认为是真正的点粒子，因此自旋与质量、电量一样，是基本粒子的内禀性质。
在量子力学中，任何体系的角动量都是量子化的，其值只能为：
其中 \hbar 是约化普朗克常数，而自旋量子数是整数或者半整数（0, 1/2, 1, 3/2, 2,……），自旋量子数可以取半整数的值，这是自旋量子数与轨道量子数的主要区别，后者的量子数取值只能为整数。自旋量子数的取值只依赖于粒子的种类，无法用现有的手段去改变其取值（不要与自旋的方向混淆，见下文）。
例如，所有电子具有 s=1/2的自旋，自旋为1/2的基本粒子还包括正电子、中微子和夸克，光子是自旋为1的粒子，理论假设的引力子是自旋为2的粒子，希格斯玻色子在基本粒子中比较特殊，它的自旋为0。
自旋量子数 > 亚原子粒子的自旋

对于像质子、中子及原子核这样的亚原子粒子，自旋通常是指总的角动量，即亚原子粒子的自旋角动量和轨道角动量的总和。亚原子粒子的自旋与其它角动量都遵循同样的量子化条件。
通常认为亚原子粒子与基本粒子一样具有确定的自旋，例如，质子是自旋为1/2的粒子，可以理解为这是该亚原子粒子能量量低的自旋态，该自旋态由亚原子粒子内部自旋角动量和轨道角动量的结构决定。
利用第一性原理推导出亚原子粒子的自旋是比较困难的，例如，尽管我们知道质子是自旋为1/2的粒子，但是原子核自旋结构的问题仍然是一个活跃的研究领域。
自旋量子数 > 原子和分子的自旋

原子的自旋是原子核自旋与核外电子自旋的叠加。分子的自旋是分子中未成对电子自旋之和，未成对电子的自旋导致原子和分子具有顺磁性。
自旋量子数 > 自旋与统计

粒子的自旋对于其在统计力学中的性质具有深刻的影响，具有半整数自旋的粒子遵循費米-狄拉克統計，称为费米子，它们必须占据反对称的量子态（参阅全同粒子），这种性质要求费米子不能占据相同的量子态，这被称为泡利不相容原理。另一方面，具有整数自旋的粒子遵循玻色-愛因斯坦統計，称为玻色子，这些粒子可以占据对称的量子态，因此可以占据相同的量子态。对此的证明称为自旋統計定理，依据的是量子力学以及狭义相对论。事实上，自旋与统计的联系是狭义相对论的一个重要结论。
自旋的方向 > 自旋投影量子数与自旋多重态

在经典力学中，一个粒子的角动量不仅有大小（取决于粒子转动的快慢），而且有方向（取决于粒子的旋转轴）。量子力学中的自旋同样有方向，但是是以一种更加微妙的形式出现的。
在量子力学中，对任意方向的角动量分量的测量只能取 S_{i}=\hbar s_{i}，其中
s是之前章节讨论过的自旋量子数。可以看出对于给定的s， s_{z}可以取“2s+1”个不同的值，此即为自旋多重态。例如：对于自旋为1/2的粒子，"sz"只能取两个不同的值，+1/2或-1/2。相应的量子态为粒子自旋分别指向+z或-z方向，一般我们把这两个量子态叫做"spin-up"和"spin-down"。
对于一个给定的量子态，可以给出一个自旋矢量 \langle S\rangle ，它的各个分量是自旋沿着各坐标轴分量的数学期望值，即 \langle S\rangle =[\langle s_{x}\rangle ,\langle s_{y}\rangle ,\langle s_{z}\rangle ].这个矢量描述自旋所指的“方向”，对应于经典物理下旋转轴的概念。这个矢量在实际做量子力学计算时并不十分有用，因为它不能被直接精準测量：根据不确定性原理，sx、sy和sz不能同时有确定值。但是对于被置于同一个量子态的大量粒子，例如使用施特恩－格拉赫仪器得到的粒子，自旋矢量确实有良好定义的实验意义。
自旋与磁矩

具有自旋的粒子具有磁偶极矩，就如同经典电动力学中转动的带电物体。磁矩可以通过多种实验手段观察，例如，在施特恩-格拉赫实验中受到不均匀磁场的偏转，或者测量粒子自身产生的磁场。
一个基本粒子，电量为q，质量为m，自旋为S，则其内禀磁矩 \mu 为
其中无量纲量g称为g-因數（g-factor），当仅有轨道角动量时，g=1。
电子是带电荷的基本粒子，具有非零磁矩。量子电动力学理论成功以预测了电子的g-因數，其实验测量值为−2.002 319 304 3622（15），括号中的两位数字为测量的不确定度，来源于标准差，整数部分2来源于狄拉克方程（狄拉克方程是与将电子自旋与其电磁性质联系起来的基本方程），小数部分（0.002 319 304…）来源于电子与周围电磁场的相互作用，其中也包括电子自身的产生的电磁场。
量子力學中關於自旋的數學表示 > 自旋算符

| 物理算符 |
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位置算符
动量算符
角動量算符
哈密顿算符
阶梯算符
創生及消滅算符
自旋算符
与角動量算符类似，自旋满足对易关系：
其中 \epsilon _{ijk}为列维-奇维塔符号。 S^{2}与 S_{z}的本征值（用狄拉克符号表示）为：
自旋产生及湮没算符作用于本征矢量上可以得到：
其中 S_{\pm }=S_{x}\pm iS_{y}。
然而与轨道角动量所不同的是，自旋的本征矢量不是球谐函数，它们不是 \theta 和 \phi 的函数，而且 s与 m不能取半整数值也只是一种约定，没有具体的含义。
除了其它性质以外，量子力学描述的所有粒子具有内禀自旋（尽管可能出现量子数 S=0的情况）。自旋量子数的取值为约化普朗克常数 \hbar 的整数倍或半整数倍，因此波函数可以写为 \psi =\psi (\mathbf {r} ,\sigma )\,,而不是 \psi =\psi (\mathbf {r} )，其中 \sigma 可以取值的集合为： \sigma \in \{-S\cdot \hbar ,-(S-1)\cdot \hbar ,...,+(S-1)\cdot \hbar ,+S\cdot \hbar \}，由此可以区分玻色子（S=0, 1 , 2 , ...）和费米子（S=1/2 , 3/2 , 5/2 , ...）。自旋角动量与轨道角动量之和为总角动量，在相互作用过程中总角动量守恒。
量子力學中關於自旋的數學表示 > 自旋與包立不相容原理

包立不相容原理指出，对于可分辨的N粒子体系，交换其中任意两个粒子，则有：
： \psi (\,...\,;\,\mathbf {r} _{i},\sigma _{i}\,;\,...\,;\mathbf {r} _{j},\sigma _{j}\,;\,...){\stackrel {!}{=}}(-1)^{2S}\cdot \psi (\,...\,;\,\mathbf {r} _{j},\sigma _{j}\,;\,...\,;\mathbf {r} _{i},\sigma _{i}\,;\,...)\,.
因此，对于玻色子，前置因子 (-1)^{2S}可简化为+1，而对于费米子为-1。在量子力学中，所有的粒子不是玻色子就是费米子，而在相对论量子场论中存在“超对称”粒子，它们是玻色子成分和费米子成分的线性组合。对于二维体系，前置因子 (-1)^{2S}可以取为任何模为1的复数。
电子是自旋量子数S=1/2的费米子；光子是自旋量子数S=1的玻色子。这充分说明自旋这一特性无法完全用经典的内禀轨道角动量来解释，也就是不能认为自旋是像陀螺一样的自转运动，因为轨道角动量只能导致s取整数值。电子一般情况下可以不考虑相对论效应，光子必须采用相对论来处理，而用来描述这些粒子的麦克斯韦方程组，也是满足相对论关系的。
泡利不相容原理非常重要，例如，化学家和生物学家常用的元素周期表就是遵循泡利不相容原理制订的。
量子力學中關於自旋的數學表示 > 自旋与旋转

如上所述，量子力学指出角动量沿任意方向的分量只能取一系列离散值，量子力学中最普遍的描述粒子自旋的方法是，用一个归一完备的复数集来表示内禀角动量在给定坐标轴方向投影出现的概率。例如，对于自旋1/2的粒子，用 a_{\pm 1/2}表示角动量投影出现的概率为 \hbar /2和 -\hbar /2，它们满足：
由于这些复数的取值依赖于坐标轴的选取，坐标轴转动变换可以是非平凡的，因此要求采用线性的变换法则，以便将所有的转动通过一个矩阵联系起来，这要求变换必须满足乘法运算，而且必须保持内积不变，因此变换矩阵应当满足：
用数学语言表述，这些矩阵是SO(3)群的幺正表示，每一个这样的表示对应于SU(2)群的一个表示（SO(3)群是SU(2)群的子群），SU(2)群的每一个不可约表示对应一个维度。例如，自旋1/2的粒子在二维表示下作转动变换，可以用泡利矩阵表示为：
其中 \alpha ,\beta ,\gamma 为欧拉角。
同样地，可以用高维群表示描述粒子的高阶自旋变换，参见泡利矩阵相关章节。
量子力學中關於自旋的數學表示 > 自旋与洛伦兹变换

我们可以在洛伦兹变换下研究自旋的行为，但与SO(3)群不同，洛伦兹群SO(3,1)是非紧致的，不存在有限维幺正表示。
对于自旋1/2的粒子，有可能构造出保持内积不变的有限维表示。将每个粒子用一个四元狄拉克自旋量 \psi 来表示，这些旋量在洛伦兹变换下遵守如下规则：
其中 \gamma _{\mu }为伽马矩阵， \omega _{\mu \nu }是一个反对称的 4\times 4矩阵，它将洛伦兹变换参数化。我们可以看到内积表示
保持不变。由于表示矩阵是非正定的，因此不是幺正表示。
量子力學中關於自旋的數學表示 > 泡利矩阵和自旋算符

量子力学中表示自旋这个可观测量的算符为：
对于自旋为-1/2的情形， \sigma _{x},  \sigma _{y}和 \sigma _{z}为三个泡利矩阵，表示为
量子力學中關於自旋的數學表示 > 沿x, y和z轴的自旋测量

每个泡利矩阵的哈密顿量有两个本征值：+1和-1。相应的归一化本征矢量为：
根据量子力学基本假设，测量沿x，y或z轴的电子自旋的实验只能得到相应坐标轴上自旋算符（ S_{x},  S_{y},  S_{z}）的本征值： {\hbar  \over 2}和 {-\hbar  \over 2}
粒子的量子态可以用一个具有两个分量的自旋量来表示：
当测量给定坐标轴方向（这里取为x轴）的自旋时，测量到自旋为 {\hbar  \over 2}的概率恰好为 \mid \langle \psi \mid \psi _{x+}\rangle \mid ^{2}。相应的测量到自旋为 {-\hbar  \over 2}的概率恰好为 \mid \langle \psi \mid \psi _{x-}\rangle \mid ^{2}。经过测量，粒子的自旋将坍缩到相应的本征态。结果导致，如果粒子在给定坐标轴方向的自旋已经被测量出确定的值，所有的测量将得到相同的本征值（因为 \mid \langle \psi _{x+}\mid \psi _{x+}\rangle \mid ^{2}=1，依此类推），只要其它坐标轴方向的自旋还没有被测量。
量子力學中關於自旋的數學表示 > 沿任意方向的自旋测量

沿任意方向的自旋算符很容易从泡利矩阵导出，令 u=(u_{x},u_{y},u_{z})为任意单位矢量，则沿该方向的自旋算符为 \sigma _{u}=\hbar (u_{x}\sigma _{x}+u_{y}\sigma _{y}+u_{z}\sigma _{z})/2，算符 \sigma _{u}具有本征值 \pm \hbar /2。对于高自旋态，沿任意方向的自旋算符可以通过它与x,y,z轴三个方向的矢量的内积来确定。
对于自旋-1/2的粒子，一个沿 (u_{x},u_{y},u_{z})方向的正交的自旋子为（除了导致0/0的自旋态）：
确定上述自旋子的一般方法：将矩阵 \sigma _{u}对角化，求取与本征值相应的本征矢量，这样的本征矢量就可以作为自旋子。
量子力學中關於自旋的數學表示 > 自旋测量的相容性

由于泡利矩阵是不对易的，因此沿不同方向测量的自旋是不相容的，例如，在我们已知x轴方向的自旋的情况下，测量沿y轴方向的自旋，这样会将我们先前在x轴方向的测量结果否定。这可以从泡利矩阵的本征矢量（本征态）中看出来：
因此，假如我们测量到沿x轴方向的自旋是 {\hbar  \over 2}，这个粒子的自旋将坍缩为本征态 \mid \psi _{x+}\rangle ；当我们接着测量y轴方向的自旋时，自旋本征态将坍缩到 \mid \psi _{y+}\rangle 或者 \mid \psi _{y-}\rangle ，坍缩到这两个本征态的概率都是 {\frac {1}{2}}，可以认为这是测量到了 {-\hbar  \over 2}。当我们再次测量沿x轴的自旋，测量到 {\hbar  \over 2}或者 {-\hbar  \over 2}的概率各为 {\frac {1}{2}}（ \mid \langle \psi _{x+}\mid \psi _{y-}\rangle \mid ^{2}和 \mid \langle \psi _{x-}\mid \psi _{y-}\rangle \mid ^{2}），这说明我们最初沿x轴方向的测量不再正确，因为此时沿x轴方向测量的自旋得到两种本征值的概率是相等的。
应用

自旋的直接的应用包括：核磁共振谱、电子顺磁共振谱、质子密度的磁共振成像，以及巨磁电阻硬盘磁头。自旋可能的应用有自旋场效应晶体管等。以电子自旋为研究对象，发展创新磁性材料和器件的学科分支称为自旋电子学。
旋磁共振
核磁共振
电子顺磁共振
相關條目

自旋½
泡利矩阵
反常塞曼效应
自轉
進動
章動
自旋-軌道作用
參考資料

↑  Atkins, P. W. . Oxford University Press. 1974. ISBN 0-19-855493-1 （英语）.
↑  . The NIST Reference on Constants, Units, and Uncertainty. National Institute of Standards and Technology. 2006  [2008-10-18]. （原始内容存档于2010-09-06） （英语）.
外部連結

聖地牙哥加州大學物理系視聽教學：自旋。
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自旋状态
派翠克·麥克亨利

| 派翠克·麥克亨利  |
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2018年眾議院官方肖像

美國眾議院金融服務委員會（英语：）主席
任期 000000002023-01-03-00002023年1月3日—000000002025-01-03-00002025年1月3日
前任: 瑪克·辛沃特斯（英语：）
继任: 弗蘭奇·希爾
美國眾議院臨時議長
任期 000000002023-10-03-00002023年10月3日—000000002023-10-25-00002023年10月25日
前任: 凱文·麥卡錫
继任: 邁克·約翰遜
眾議院金融服務委員會資深議員
任期 000000002019-01-03-00002019年1月3日—000000002023-01-03-00002023年1月3日
前任: 瑪克·辛沃特斯
继任: 瑪克·辛沃特斯
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任期 000000002014-08-01-00002014年8月1日—000000002019-01-03-00002019年1月3日
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前任: 彼得·羅斯卡姆
继任: 德魯·弗格森
美国众议院议员 来自北卡罗来纳州第10选区
任期 000000002005-01-03-00002005年1月3日—000000002025-01-03-00002025年1月3日
前任: 卡斯·巴倫格（英语：）
继任: 帕特·哈里根
北卡罗来纳州众议院议员 来自109（英语：）选区
任期 000000002003-01-01-00002003年1月1日—000000002005-01-01-00002005年1月1日
前任: 选区设立
继任: 威廉·科倫（英语：）
 
个人资料
出生: Patrick Timothy McHenry  (1975-10-22) 1975年10月22日（49歲）  美国北卡罗来纳州加斯托尼亞
国籍:  美国
政党: 共和党
配偶: Giulia Cangiano（2010年结婚）
儿女: 3
学历: 北卡罗来纳州立大学 貝爾蒙特修道院學院（英语：） (BA)
网站: House website
派翠克·麥克亨利（Patrick McHenry；1975年10月22日—）是美國共和黨籍政治人物，曾任美國眾議院議員，代表北卡罗来纳州第10選區，亦曾任美國眾議院臨時議長。
生平

2005年至2025年，他是北卡羅來納州第10選舉區選出的美國眾議院議員。他的黨籍是共和黨。在當選國會議員之前，他曾擔任北卡羅來納州眾議院議員。
麥克亨利在美國眾議院曾於2014至2019年擔任眾議院共和黨首席副黨鞭。2019年起擔任眾議院金融服務委員會（英语：）副主席，其後於2023年起擔任主席。2023年10月3日，因時任眾議院議長麥卡錫遭罷免解職，而他是麥卡錫在任議長時秘密擬定的臨時議長名單第一順位而出任臨時議長一職，直到10月25日邁克·約翰遜當選議長為止。
參考資料

↑  Benjamin Wallace-Wells. . Washington Monthly. October–November 2005. （原始内容存档于2009-07-04）.
↑  . POLITICO.   [2023-10-03]. （原始内容存档于2023-10-03） （英语）.
发卡行识别码

发卡行识别码（英語：，缩写），通常是指银行卡卡号前6位、用来表示发卡银行或机构的一套银行卡卡号编码。根据ISO/IEC 7812标准的规定，9字头BIN号由一国国内的标准组织分配，不适用于全球通用。
結構

卡号的前六位数字（包括起始的MII码）被称为发行者识别号码（Issuer Identification Number，缩写为IIN）。这些数字可以让持卡者识别出银行卡的发行机构。剩下的数字由发行机构分配。银行卡由发行者通过发行网络发行。卡号的“长度”指其含有的数字的位数。许多信用卡发行机构在他们的卡片上浮雕数字下方打印IIN的前四位数字，作为额外的安全措施。之後是帳戶號碼和校驗碼。
卡號最長19位，包括：
6位发行者识别号码（IIN）
最長12位的帳戶號碼（Primary Account Number, PAN）
1位校驗碼，以Luhn算法計算
信用卡通常是16位，即是帳戶號碼長9位。
识别码分配

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| 大来卡 enRoute | 2014, 2149 | 否 | 15 | 无 |
| 大来卡 | 36 | 是 | 14 | Luhn算法 |
| 大来卡 北美 | 54, 55 | 是 | 16 | Luhn算法 |
| 发现卡 | 6011, 622126-622925, 644-649, 65 | 是 | 16 | Luhn算法 |
| InstaPayment | 637-639[來源請求] | 是 | 16 | Luhn算法 |
| JCB | 3528-3589 | 是 | 16 | Luhn算法 |
| 镭射卡 | 6304, 6706, 6771, 6709 | 否 | 16-19 | Luhn算法 |
| Maestro | 5018, 5020, 5038, 6304, 6759, 6761, 6762, 6763 | 是 | 12-19 | Luhn算法 |
| 美国运通 | 34, 37 | 是 | 15 | Luhn算法 |
| Solo | 6334, 6767 | 否 | 16, 18, 19 | Luhn算法 |
| Switch | 4903, 4905, 4911, 4936, 564182, 633110, 6333, 6759 | 否 | 16, 18, 19 | Luhn算法 |
| 环球航空旅行计划公司 | 1 | 是 | 15 | Luhn算法 |
| Visa | 4 | 是 | 16 | Luhn算法 |
| Visa Electron | 4026, 417500, 4508, 4844, 4913, 4917 | 是 | 16 | Luhn算法 |
| 万事达卡 | 50（借记卡）、51-55（信用卡），2221-2720（信用卡）、560000-699999（借记卡/预付卡/虚拟卡） | 是 | 16 | Luhn算法 |
| 交通联合 | 20,31 | 是 | 19 | Luhn算法 |
| 中国银联 | 600817、600818、600826、600828、622126-622925，621098-621799，622、621000-621100，623，625，627，628200-628899 | 是 | 16-19 | Luhn算法 |
2004年11月8日，万事达卡和大来卡结成了联盟。在加拿大和美国发行的卡以54或55开始并在全球被视为万事达卡。国际卡以36开始，在加拿大和美国被视为万事达卡，但在其他地方被视为大来卡。大来卡的国际网站上并没有提及旧的前缀号码为38的卡，可以推定它们已重新发行为IIN前缀55或36的卡。自2009年10月16日，30，36，38或39开头的大来卡已由发现卡处理。
自2006年10月1日起，发现卡开始使用65的前缀，而非仅仅是650。此外，与万事达卡和大来卡的协议相似，中国银联卡被视为发现卡，被发现网络接受。
相关资料

图解银联标准卡
↑  .   [2013-07-03]. （原始内容存档于2013-07-08）.
↑  .   [2006-04-05]. （原始内容存档于2006-04-06）.
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1 2  平安快轿. . 2017-10-23  [2018-04-19]. （原始内容存档于2018-04-20）. 交通联合卡卡号一共有19位数，与银行卡相同，卡号前八位是由中交金卡统一核发的IIN码（授权码），具有全球唯一性，且IIN码前两位是“31”
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信用卡上的首四位IIN
乳管

：此条目的主题不是。
显微镜下北疆风铃草叶柄中的乳管
乳管是植物体内一种分泌特殊次生代谢物的细胞或组织，能够产生乳胶。乳管在大戟科、菊科、夹竹桃科、萝摩科、罂粟科和山榄科等约41个被子植物科中都有分布。
生长机制

乳管是一种具有长管状、多细胞核的特化细胞，其生长主要通过两种机制实现：
细胞融合生长：细胞之间通过细胞壁的降解实现融合，使多个细胞核共享细胞质。
侵入性生长：单一细胞通过细胞核分裂但细胞质不分裂的方式延伸和扩大。
安德烈·安德烈耶維奇

安德烈·安德烈耶维奇·罗曼诺夫（俄语：；1923年1月21日—2021年11月28日），已故俄羅斯皇室成員，俄罗斯帝国末代君主尼古拉二世的侄孙，是亞歷山大大公與克謝妮亞女大公（尼古拉二世的亲妹妹）的孫子。2016年，季米特里·罗曼诺维奇辭世後，他繼任為羅曼諾夫家族的首領。安德鲁的教父是前英国国王爱德华八世（溫莎公爵），安德鲁在温莎堡度过了他的童年生活。
來源

↑  John James (编).  2013. BOYE6. : 340. ISBN 978 0 9575198 24.
↑  .   [2021-12-05]. （原始内容存档于2021-12-23）.
| 安德烈·安德烈耶維奇 霍爾斯坦-戈托普-罗曼诺夫王朝奥尔登堡王朝的分支出生于：1923年1月21日> 王位覬覦者  |
| --- | --- | --- |
| 前任者： 季米特里·罗曼诺维奇·罗曼诺夫 為罗曼诺夫王朝首領 | 俄羅斯皇位繼承順序（英语：） （有爭議） 2016年12月31日-2021年11月28日 | 繼任者： 阿列克谢·安德烈耶維奇·罗曼诺夫 |
安海斯-布希

安海斯-布希圣路易斯酿酒厂
安海斯-布希（Anheuser-Busch，简称AB）是美国最大的啤酒酿造集团，在美国本土设有12家酿酒厂，海外拥有近20家大型生产基地。2008年7月13日，该公司宣布与比利时啤酒巨头英博集团达成合并协议，并于同年11月18日完成整合。合并后新集团定名为安海斯-布希英博（Anheuser-Busch InBev，简称AB InBev），现为全球最大啤酒生产商。原安海斯-布希公司作为子公司继续运营。
企业架构

作为控股型酿酒企业，安海斯-布希通过四大业务部门开展运营：国内啤酒（贡献75%销售额）、国际啤酒（7%）、包装业务（10%）和客户服务（8%）。截至2007年12月31日，其在美国市场占据93%的生产份额。
旗下核心品牌包括百威、布希啤酒（英语：）、米狮龙（英语：）系列及自然光（英语：）等淡啤产品。公司还生产限量精酿啤酒、无醇饮品、麦芽酒（如眼镜蛇（King Cobra）与飓风家族（Hurricane）系列），以及风味麦芽饮料（例如百加得银朗姆（Bacardi Silver）和龙舌兰风味啤酒（Tequiza）。
2009年集团实现营业收入367.58亿美元，净利润46.13亿美元，位列2010年《财富》世界500强第196位，全球雇员总数达116,000人。
发展历程

安海斯-布希发轫于密苏里州圣路易斯的一家小型酿酒厂。1860年，德裔肥皂制造商阿道弗斯·布希（英语：）成为酒厂所有者埃伯哈德·安海斯（英语：）的女婿，双方于1869年建立合伙关系。1880年安海斯逝世后，布希接任公司董事长。
布希率先在美国啤酒业应用多项创新技术：采用巴氏消毒法延长保鲜期、引入人工制冷系统和冷藏运输车、大规模推行罐装啤酒。1876年推出首款国际品牌"百威啤酒"，次年创立美国首个可乐品牌"King Cola"。
1957年，安海斯-布希跃居全美最大酿酒商，现年产能约110亿罐。1981年成立的安海斯-布希国际有限公司负责海外业务拓展与资本运作。目前集团在美国运营12家酿酒厂及多个主题公园，并在全球主要市场设有分支机构。
发展历程 > 英博并购案

2008年6月12日，比利时-巴西合资企业英博集团宣布以460亿美元发起收购要约。此项并购整合了全球前四大啤酒企业中的两家，新集团将同时拥有百威淡啤、百威和时代啤酒三大全球品牌。英博承诺保持美国境内酒厂运营，并保障员工权益。
參考文獻

↑  "Bud Brewer Braced for Change", TIME (July 15, 2008). Retrieved on 2008-07-15.
↑  InBev Proposes Combination with Anheuser-Busch. Press release. InBev.
↑  "InBev: U.S. Anheuser Breweries to Stay After Merger", Reuters, The New York Times (2008-06-20). Retrieved on 2008-06-20.
M240通用機槍

|  M240 7> 62毫米通用機槍   |
| --- | --- |
M240B
类型: 通用機槍
原产地:   比利时（設計FN MAG）   美国（生產M240）  
服役记录
服役期间: 1977年—
使用方: 美國軍隊
参与战争／衝突:  1990年波斯灣戰爭  2001年阿富汗戰爭  2003年伊拉克战争  2011年敘利亞內戰  2011年伊拉克內戰  2022年俄羅斯入侵烏克蘭  
生产历史
研发者: 歐內斯特·費爾菲（Ernest Vervier）
研发日期: 1950年代
生产商: 國營埃斯塔勒生產有限公司（Fabrique Nationale Manufacturing, LLC）
生产日期: 1977年—
衍生型: 參見衍生型
基本规格
重量: 空槍： M240B：12.29公斤（27.1磅）  M240C：10.35公斤（22磅13盎司，22.8125磅）／10.07公斤（22.2磅）  M240D：10.39公斤（22.9磅）  M240G：11.61公斤（25.6磅）  M240H：11.94公斤（26磅5盎司，26.3125磅）／11.7公斤（25.8磅）  M240E6：10.72公斤（23.625磅）  M240L：10.1公斤（22.3磅）  
长度:  M240B：1,231.9毫米（48.5英吋）  M240C：1,046.16毫米（41.1875英吋）／1,056.64毫米（41.6英吋）  M240D：1,056.64毫米（41.6英吋）  M240H：1,046.16毫米（41.1875英吋）／1,056.64毫米（41.6英吋）  M240L短槍管：1,130.3毫米（44.5英吋）  M240L長槍管：1,231.9毫米（48.5英吋）  
槍管长度: 連消焰器： M240B：551.18毫米（21.7英吋）  M240C：599.44毫米（23.6英吋）／551.18 毫米（21.7英吋）  M240D：551.18毫米（21.7英吋）  M240H：600.08毫米（23.625英吋）／551.18毫米（21.7英吋）  M240L長槍管：551.18毫米（21.7英吋）  
宽度: 119.38毫米（4.7英吋）
高度:  M240B：294.64毫米（11.6英吋）  M240C：165.1毫米（6.5英吋）  M240D：228.6毫米（9英吋）  M240H：228.6毫米（9英吋）  M240L：294.64毫米（11.6英吋）  

子彈: 7.62×51毫米北約口徑 （STANAG 2310）
口徑: 7.62毫米（.308英吋）
槍管: 1根，不鏽鋼製，標準膛線纏距為1：12，膛線4條，右旋，膛線採用冷鍛法加工製成，槍口裝有消焰器，風冷設計，本身可快速拆卸
枪机:  氣動式  開放式槍栓  
发射模式: 全自動
射速:  M240B：550—650發／分鐘  M240C：650—950發／分鐘  M240D：650—950發／分鐘  M240G：650—950發／分鐘  M240H：550—650發／分鐘  M240E6：600發／分鐘  M240L：550—650發／分鐘  巴雷特240LW和240 LWS：550—650發／分鐘  
槍口初速: 853.41米／秒（2,800英尺／秒）
枪口动能: 3,275焦耳（2,415.64英尺·磅）
有效射程:  低伸火力：600公尺（656.17码，1,968.5英尺）  連兩腳架、點目標壓制：800公尺（874.89码，2,624.67英尺）  曳光彈藥劑燃料燒盡：900公尺（984.25码，2,952.76英尺）  連三腳架、面目標壓制：1,800公尺（1,968.5码，5,905.51英尺，1.12英里）  
最大射程: 3,725.27公尺（4,074码，12,222英尺，2.31英里）
供弹方式:  M13可散式彈鏈  DM1不可散式彈鏈  C-Mag彈鼓  
瞄具: 機械瞄具： 金屬覘孔式或Ｕ型缺口式照門和刀片狀連護翼準星 照門裝置在立框式標尺上，摺疊時以覘孔式照門瞄準，立起時以Ｕ型缺口式照門瞄準 瞄準基線： 標尺摺疊時：848毫米（33.39英吋）  標尺立起時：785毫米（30.91英吋）  機匣蓋頂部的MIL-STD-1913戰術導軌上安裝光学瞄准镜、紅點鏡／反射式瞄準鏡、全息瞄準鏡、棱鏡式瞄準鏡（英语：）、夜視鏡或熱成像儀（可拆卸）  
M240，正式名稱為M240 7.62毫米通用機槍（英語：）是美國軍方對FN MAG（法語：，意為：通用機槍）槍族的官方編號，為一款可散式彈鏈供彈及氣動式操作的中型通用機槍，發射7.62×51毫米北约口徑步枪子彈。
M240從1980年代中期開始在美國軍隊所使用。它被廣泛地給步兵，以及地面車輛、船舶和飛機所使用。儘管並不是現役而言最輕的中型通用機槍，它卻以高度重視其堅實及可靠性，並且也可以在北約成員國之間的標準化之中被視為是一個主要的優勢。
其所有的衍生型都是以可散式彈鏈作為其供彈方式，並且能夠發射各個種類的7.62毫米北約口徑彈藥。一些M240的衍生型更可以使用不可散式彈鏈作為其供彈方式，只是需要更換幾個很容易就抽換的零件就可。不同版本之間會因為受到一些可互換性的零件的限制以致不同版本之間的重量和一些功能都有顯著的差異。最初美軍使用的M240在比利时生產。目前的M240系列則是由埃斯塔勒國營工廠（英語：，簡稱：FN）在美国的全資分公司國營赫斯塔爾生产有限公司（英語：）在南卡罗来纳州哥倫比亞市所生產。
M240B和M240G（參見衍生型章節）通常是以其內置的兩腳架、M192輕型地面槍架、車輛台座裝載或是遙控武器站的方式協助射擊。關於三腳架的使用， 美國陸軍主要使用M192輕型地面槍架，而美國海軍陸戰隊使用M2三腳架的稍微更新型M122三腳架。
（上）M1「艾布蘭」的各個乘員，下邊的駕駛員、左邊的坦克車長的M2 .50口徑重機槍以及彈藥裝填手的M240通用機槍，攝於1981年（第二挺M240通用機槍安裝於M68A1 主砲的同軸位置，但该圖中为主炮炮管遮挡，几乎看不见）。
（下）從內部所見，裝在M1「艾布蘭」主戰坦克以內的一挺M240同軸機槍。
（上）正在悍馬汽車上以其裝上旋轉式槍架的M240B射擊的美国海军工程营士兵。
（下）一名海軍陸戰隊員正在執行維護一挺裝在LAV-25輕型裝甲車上的M240車載機槍的工作。
發展

由國營埃斯塔勒（法語：，簡稱：FN）所生產的FN MAG被美國軍隊所採用以後，就在世界各地大搜索和戰鬥以後擔當不同的角色。它取代了因為設計方面不良的問題以致在局部衝突中表現不佳的M60。
M240是一挺以可散式彈鏈供彈、氣動式操作、氣冷式、班組支援及固定頂空的武器。它具有很高度的通用性，包括其直接展開兩腳架、架設於M122A1三腳架以上、架設於载具以上或是架設於飛機以上。除了在某些情況下，M60通用機槍仍被用作軍用直升機的艙門機槍（英语：）。
M240在1977年被美国陆军首次採用，並且由原來架設於M60巴頓和M1「艾布蘭」用作一挺砲塔同軸機槍，在1980年代和1990年代之間慢慢地被採用在更多的用途上。後來，M240和M240E1（其後改進為M240D）被採用在裝上载具上的使用。這樣使它進一步普及至更多單位的用途，特別是陸軍和海军陆战队步兵。與M60相比以下，擁有許多與它的前身，即是FN MAG系統相同基本特徵的M240在耐久性及可靠性方面的結果都遠較前者卓越。而事實上，FN MAG所裝置的氣動式系統比M60的更為複雜，以至其生產成本增加以及全槍重量變得更為沉重，但卻給予了FN MAG系列更好的可靠性，並且降低了其對維護方面的要求。
相比起其他通用機槍，M240的故障平均發數（英語：，簡稱：MRBF）為26,000發，與它的重量一樣是相當高的；而當它的前身FN MAG在1970年代被首次採用時也達到約7000發故障平均發數。它不像一些非常沉重的更舊設計那樣更為可靠，但它的品質與現在不少武器相比仍然相當可靠。
美國陸軍目前正在進行著M240B重量減輕計劃（英語：），M240B的衍生型（即M240L，其前身為M240E6）的重量會比其減少4—7磅。
發展 > 早期的歷史：測試和通過

MAG被美軍採用可以追溯到在1960年代末期至1970年代早期，作為一個用以促使在坦克上安裝一挺新型同軸7.62毫米口徑機槍的項目，以取代原來的M73和M219車載中型機槍的用途並且使用。雖然它在1980年代的時候仍然被發配並且擔當原來作為同軸武器的主要角色，但後來也在步兵和其他用途上都被採用。它在1990年代和21世纪就被發配並且擔當這個的新角色。
如前所述，在1970年代的美軍一直在尋找用於裝上载具及／或裝甲戰鬥車輛作為台座掛載武器的新型7.62毫米口徑機槍。1950年代末期裝備M73已經為美軍帶來相當的困擾，而其衍生型M73E1／M219並沒有多大改善。而在這個時期，一些來自不同國家的武器設計就開始被考慮用以取代M73。在對十多種中型／通用機槍進行評估以後，而得出的最後兩名競標者就是M60E2和FN MAG。它們一起經歷了全面的測試，並且與舊型號的M219進行比較。
美軍測試機槍的兩個主要的分析標準是“射擊中斷平均彈數”（英語：，簡稱：MRBS，可以在幾分鐘內排除卡彈）和“射擊故障平均彈數”（英語：，簡稱：MRBF，例如部分中斷）。評估的機槍結果如下：
| 武器型號 | 發射彈數 | 射擊中斷平均彈數 | 射擊故障平均發數 |
| --- | --- | --- | --- |
| FN MAG 58 | 50,000 | 2,962 | 6,442 |
| M60E2 | 50,000 | 846 | 1,669 |
| M219 | 19,000 | 215 | 1,090 |
| 最低規定 |  | 850 | 2,675 |
| 最低要求 |  | 1,750 | 5,500 |
該測試是一個只適用於1970年代版本的測試。與一些其他型號不同，MAG本身進行一些改進，而M60E2是一個專門的同軸機槍衍生型。M60系列的衍生型的質量，例如M60E4和M60C之間的質量，就已經有很大差別。除此之外，MAG型號具有明顯優勢，使其於1977年美国陆军機槍競標中成功中標，它後來被命名為M240，從該年開始採購。
它在1980年代開始取代了原來的舊型號車載機槍及／或同軸機槍的角色。在得到步兵班提出的適應化修改以後，證明M240性能優秀，足以使它在步兵班中流行起來，並衍生出M240B和M240G這兩種步兵用機槍。其中後者於1991年被美国海军陆战队所採用，它的採用取代了過去步兵所使用的而且已經隨時間而破舊過時的M60系列（諷刺的是，M240的原形FN MAG-58是在1958年設計的，與M60在研製時間上相差並不很多），除了海軍陸戰隊在1980年代開始使用的M60E3。M240在1990年代後期被美國陸軍步兵所採用，在評估試驗期間以M240E4之名擊敗了與其競標而且較M240輕便和便宜的M60E4，原因是後者沒有提供與前者以及其於其他北約成員國之中使用的原槍FN MAG的使用國，例如英国或是美國海軍陸戰隊的軍用載具上的共通性。
雖然M240的各種衍生型都還沒有完全取代所有的M60衍生型，但是他們在美軍於戰場上已經擔當了最主要的使用武器和角色。目前M60仍然，在某些情況下，被海軍所使用。
衍生型

M240的武器生產商名稱是MAG 58。M240保留了FN MAG-58的基本規範，並且允許部分部件與其他標準型號的MAG-58進行互換。因為內部機構一樣，美國士兵可以北約各國軍隊交換使用與FN MAG-58相關的耗用零件和備用零件。不論在訓練、後勤保障、戰術多功能性以及聯合作戰上都有其顯著的優勢。例如，美國軍隊部隊單位士兵聯合英國軍隊部隊單位士兵的時候，M240系列的可更換部件可以供應給L7系列以便儘快更換損毀部件，反之亦然。當車輛正受到攻擊和／或行動不能的時候，如果車輛要被迫放棄的話，可以將原來裝在車輛上的M240B拆卸下來，並可以利用其槍托和兩腳架以繼續戰鬥。
衍生型 > M240、M240E1和M240C

M240為標準同軸機槍，以比利時原廠的MAG Model 60-40為藍本，但是使用不同的槍口上的消焰器及導氣箍上的氣體調節器。1977年時美国陆军採用M240並作為M60巴頓系列坦克的坦克機槍使用，取代了原來的M73和M219 7.62毫米口徑車載機槍，以及M85 .50英吋口徑重機槍。1980年代，美国海军陆战队將M240裝上LAV-25兩棲裝甲偵察車以及M1「艾布蘭」主戰坦克上使用。它具有電子控制擊發系統和重新裝填槓桿。
M240E1在1987年設計，是用於車輛的原始M240同軸／樞軸搭載機槍的美國海軍陸戰隊版本。最先在LAV系列輪式裝甲戰鬥車輛以上使用，目前已經可於各種裝甲車輛、直升機的槍架上廣泛使用。
而M240C是由同樣作為同軸機槍（與主武器一同安裝、指向相同的副武器）的M240改進而成，彈鏈供彈方向由左側改為右側，裝上M2及M3布萊德利步兵戰車及輕型裝甲車作為主要武器裝備的同軸機槍。而安裝在M1「艾布蘭」主戰坦克和其他衍生型（M1A1、M1A2、M1A2 SEP）主戰坦克上的M240C則從左側供彈。M240C使用拉機纜繩代替拉機柄，具有切短式手槍握把，並具有特殊的槳葉式組件，意味著它可以使用電子控制擊發系統。但亦由於意味著機槍在使用過程中無法作任何的處理，因此槍管完全處於暴露狀態，而在更換槍管的時候必須作戴上石棉連指手套的處理以解決槍管過熱的問題。
M240、M240E1和M240C的槍管組件導氣箍上的氣體調節器具有三位導氣活塞，發射速率可以通過三種不同的氣體調節器設置加以控制：
第一個設置可讓武器的射速達到650—750發／分鐘。
第一個設置可讓武器的射速達到750—850發／分鐘。
第一個設置可讓武器的射速達到850—950發／分鐘。
藉由改變排氣孔模式以控制作用於活塞頭上的高壓火藥燃氣能量，使這挺武器的發射速率可以在650—950發／分鐘之間進行調節。
衍生型 > M240D

M240D是M240E1的升級型號，主要特徵是在機匣蓋上方裝上了MIL-STD-1913戰術導軌，以便安裝各種型號的光學瞄準設備。
它具有兩種可以使用的版本：航空器型和地面型。航空器型版本的M240D是M240E1的改進型，是一種通用車載及機載機槍，被優化於各種軍用直升機上使用，取消原有的槍托，具有由金屬覘孔式或U型缺口式照門和刀片狀連護翼準星所組成的機械瞄具、拇指觸發式扳機組件及適用於扳機組件的Ｄ型握把（又稱作雙鏟型握把）。而地面型版本包括可以裝上M240的地面套裝（英語：）或是稱為“步兵自行改裝零部件包”（英語：），其設計目的是給提供航空器被擊落時的機組人員作為自衞武器以增加其防衞火力。作為M240D的原型的M240E1也配備了可以靈活運用的雙鏟型握把。
M240D主要是以航空器型姿態發配至部隊。槍管組件導氣箍上的氣體調節器具有三位導氣活塞，發射速率可以通過三種不同的氣體調節器設置加以控制：
第一個設置可讓武器的射速達到650—750發／分鐘。
第二個設置可讓武器的射速達到750—850發／分鐘。
第三個設置可讓武器的射速達到850—950發／分鐘。
藉由改變排氣孔模式以控制作用於活塞頭上的高壓火藥燃氣能量，使這挺武器的發射速率可以在650—950發／分鐘之間進行調節。航空器型M240D重11.6公斤（25.6磅），長42.3英寸（1,074.42毫米），地面型則是重26.2磅（11.9千克），長49英寸（1,244.6毫米）。
衍生型 > M240H

M240H（以前命名為M240E5）改進自M240D，在機匣蓋上方裝上了MIL-STD-1913戰術導軌，以便安裝各種型號的光學瞄準設備，消焰器並得到改進，使用鋁製供彈系統，隨槍附設改裝套件使其可以更迅速地換裝為步兵使用，其餘與M240D相同。M240H總重量為11.94公斤（26.3125磅），全長為1,046.16毫米（41.1875英吋），槍管長度為600.08毫米（23.625英吋），射速為550—650發／分鐘。
2004年，M240H架設於美軍直升機以上服役。它亦配備了雙鏟手柄和拇指觸發式扳機系統，並且可以通過包括兩腳架和傳統手槍握把式扳機模塊的地面型組件套件快速轉換為步兵使用型。
衍生型 > M240N

M240N設有照門和準星，專門配置用於架設在水上艦艇上使用。它與M240G相似，但移除內置式兩腳架。它還使用了M240B的液壓緩衝器，並具有如M240B般較低的、約550—650發／分鐘的射速。
衍生型 > M240G

M240成為了整個美国海軍陸戰隊之中，不論作為步兵、車輛或空降上的角色都可以選擇使用的共通武器。在美國陸軍決定裝備M240B之前，第75游騎兵團早在1990年代早期率先購買了M240G步兵型機槍取代原來服役的M60E3通用機槍，其後海軍陸戰隊同樣以M240G取代M60E3。
M240G是原來的M240、M240E1或M240D，一挺設計上可以安裝於主戰坦克和LAV-25兩棲裝甲偵察車上作為同軸機槍的7.62毫米中型等級武器的地面用步兵型機槍改進型版本。M240G可以利用“步兵改裝套件”（消焰器、準星、安裝於槍管的提把、槍托、步兵用長度手槍握把、兩腳架和表尺照門配件）修改為地面使用用途型。M240G在機匣蓋上方裝上了MIL-STD-1913戰術導軌，以便安裝各種型號的光學瞄準設備，並可架設在M122A1三腳架以上用作固定防衛用途。M240G與M240B最明顯的不同之處就是沒有上下的兩個附帶散熱孔的槍管隔熱罩，因此總重量得以減輕至11.61公斤（25.6磅），比M240B輕了0.68公斤（1.5磅）。M240G的槍管組件導氣箍上的氣體調節器具有三位導氣活塞，發射速率可以通過三種不同的氣體調節器設置加以控制：
第一個設置可讓武器的射速達到650—750發／分鐘。
第二個設置可讓武器的射速達到750—850發／分鐘。
第三個設置可讓武器的射速達到850—950發／分鐘。
藉由改變排氣孔模式以控制作用於活塞頭上的高壓火藥燃氣能量，使這挺武器的發射速率可以在650—950發／分鐘之間進行調節。