stanford-oval/wikipedia huggingface dataset:
Phương pháp Hartree–Fock
Tóm tắt lịch sử > Phương pháp Hartree

Năm 1927, D. R. Hartree giới thiệu quy trình, ông gọi là phương pháp trường tự hợp, để tính gần đúng các hàm sóng và năng lượng cho các nguyên tử và ion. Hartree đã tìm cách với các tham số bán thực nghiệm và giải phương trình Schrödinger độc lập thời gian cho hệ nhiều hạt từ những nguyên lý vật lý cơ bản, tức là, ab initio. Phương pháp được đề xuất đầu tiên của ông được biết đến là phương pháp Hartree, hay tích Hartree. Tuy nhiên, nhiều người đương thời của Hartree lại không hiểu lý do vật lý đằng sau phương pháp Hartree: nó xuất hiện nhiều yếu tố thực thực nghiệm, và sự kết nối của nó với nghiệm của phương trình Schrödinger là không rõ ràng. Tuy nhiên, năm 1928 J. C. Slater và J. A. Gaunt đã chỉ ra một cách độc lập rằng phương pháp Hartree có thể dựa trên cơ sở lý thuyết hợp lý hơn bằng cách áp dụng nguyên lý biến phân với một ansatz (hàm sóng thử) như là tích của các hàm sóng đơn hạt.
Nắm 1930, Slater và V. A. Fock đã chỉ ra một cách độc lập rằng phương pháp Hartree không tuân theo nguyên lý phản đối xứng của hàm sóng. Phương pháp Hartree đã sử dụng nguyên lý loại trừ Pauli trong công thức cũ hơn của nó, việc cấm sự xuất hiện của hai electron trong cùng trạng thái lượng tử giống nhau. Tuy nhiên, điều này cho thấy tính không đầy đủ trong việc bỏ qua thống kê lượng tử.
Tóm tắt lịch sử > Hartree-Fock

Nghiệm thiếu tính phản đối xứng trong phương pháp Hartree khi nó chỉ rằng một định thức Slater, một định thức của quỹ đạo một hạt được sử dụng lần đầu bởi Heisenberg và Dirac vào năm 1926, thỏa mãn tính chất phản đối xứng của nghiệm chính xác và do đó nó là một ansatz thích hợp cho việc áp dụng nguyên lý biến phân. Phương pháp Hartree gốc có thể được xem như một phép tính gần đúng cho phương pháp Hartree–Fock bằng việc bỏ qua trao đổi. Phương pháp gốc của Fock dựa nhiều trên lý thuyết nhóm và quá tóm tắt cho các nhà vật lý đương thời để hiểu và thực hiện. Năm 1935, Hartree đã công thức lại phương pháp để phù hợp hơn cho những mục đích tính toán.
Mặc dù phương pháp Hartree–Fock là một bức tranh chính xác hơn về vật lý nhưng ít được sử dụng cho đến khi các máy tính điện tử phát triển những năm 1950 do nó đòi hỏi nhiều tính toán hơn phương pháp Hartree và các mô hình bán thực nghiệm. Đầu tiên, cả phương pháp Hartree và phương pháp Hartree–Fock đều áp dụng cho nguyên tử, nơi tính đối xứng cầu của hệ cho phép ta đơn giản bài toán. Các phương pháp gần đúng này thường được sử dụng cùng nhau với gần đúng trường xuyên tâm, để áp đặt điều kiện các electron trong vỏ giống nhau có phần bán kính giống nhau, và để giới hạn thì nghiệm biến phân là một hàm riêng spin. Do đó ngay cả tính toán nghiệm bằng tay sử dụng phương trình Hartree–Fock cho nguyên tử có kích thước trung bình cũng cần tính tỉ mỉ; các phân tử nhỏ yêu cầu nguồn máy tính mạnh ở thời đó trước những năm 1950.
Thuật toán Hartree–Fock

Phương pháp Hartree–Fock được sử dụng phổ biến để giải phương trình Schrödinger độc lập thời gian cho nguyên tử hoặc phân tử nhiều electron như được mô tả trong gần đúng Born–Oppenheimer. Do không có nghiệm tường minh cho hệ nhiều electron (chỉ có nghiệm cho hệ một electron như nguyên tử hydro và ion dương của hydro hai nguyên tử), nên bài toán chỉ được giải số. Do tính phi tuyến được đưa ra bởi gần đúng Hartree–Fock, các phương trình được giải sử dụng phương pháp phi tuyến như là phép lặp, nên nó xuất hiện cái tên "phương pháp trường tự hợp".
Thuật toán Hartree–Fock > Các gần đúng

Phương pháp Hartree–Fock làm nên 5 sự đơn giản khác để giải quyết các bài toán:
Gần đúng Born–Oppenheimer được giả định một cách tự nhiên.  Hàm sóng đầy đủ của phân tử thực chất là hàm sóng tọa độ của mỗi phân tử của hạt nhân, cộng thêm hàm sóng của các electron.
Thông thường, hiệu ứng của tính tương đối được bỏ qua hoàn toàn. Toán tử xung lượng được giả định là phi tương đối tính hoàn toàn.
Nghiệm biến phân được giả định là tổ hợp tuyến tính của hữu hạn hàm cơ sở, mà nó thường được chọn là các hàm trực giao. Hệ cơ sở hữu hạn được giả định một cách gần đúng là đầy đủ.
Mỗi hàm riêng năng lượng được giả định có thể được mô tả bởi một định thức Slater đơn, tích phản đối xứng của các hàm sóng một điện tích (tức là, quỹ đạo).
Gần đúng trường trung bình được dẫn ra. Các hiệu ứng xuất hiện từ việc giả định bị bỏ qua. Các hiệu ứng này thường được sử dụng như một định nghĩa về một số hạng tương quan electron. Tuy nhiên, cái tên "tương quan electron" được phát biểu chặt xung quanh tương quan Coulomb và tương quan Fermi, và sau này là hiệu ứng trao đổi electron, mà nó được xét đến một cách đầy đủ cho phương pháp Hartree–Fock. Được nêu trong thuật ngữ này, phương pháp chỉ bỏ qua tương quan Coulomb. Tuy nhiên, đây là một lỗ hổng quan trọng, xét đến những vấn đề không nắm bắt được của Hartree–Fock Tán sắc London.
Sử dụng hai sự đơn giản cuối gọi là các phương pháp hậu Hartree–Fock.
Công thức toán học > Toán tử Fock

Do thành phần lực đẩy electron-electron của Hamiltonian phân tử bao gồm các tọa độ của hai electron khác nhau nên công thức lại theo cách gần đúng là cần thiết.  Dưới phép gần đúng này (được tóm tắt dưới thuật toán Hartree–Fock), tất cả các thành phần Hamiltonian chính xác trừ thành phần lực đẩy hạt nhân-hạt nhân được biểu diễn lại như tổng của các toán tử một electron được tóm tắt dưới đây, với các nguyên tử hoặc phân tử vỏ đóng (với hai electron trong một quỹ đạo không gian). "(1)" sau mỗi kí hiệu toán tử đơn giản chỉ ra rằng toán tử là electron đơn trong tự nhiên.
trong đó
là toán tử Fock một electron được tạo ra bởi các quỹ đạo  \phi _{j}, và
là Hamiltonian lõi một electron. Đồng thời
là toán tử Coulomb, xác định năng lượng đẩy electron-electron do một trong hai electron trên quỹ đạo thứ j. Cuối cùng,
là toán tử trao đổi, xác định năng lượng trao đổi electron do tính phản đối xứng của hàm sóng N electron toàn phần. Toán tử "năng lượng trao đổi" này  {\hat {K}} đơn giản một định thức Slater. Việc tìm các hàm sóng Hartree–Fock một electron lúc này tương đương với việc giải phương trình hàm riêng
trong đó  \phi _{i}(1) là tập các hàm sóng một electron, gọi là các quỹ đạo phân tử Hartree–Fock.
Công thức toán học > Tổ hợp tuyến tính các quỹ đạo nguyên tử

Thông thường, trong các tính toán Hartree–Fock hiện đại, các hàm sóng một electron được gần đúng bằng một tổ hợp tuyến tính các quỹ đạo nguyên tử. Các quỹ đạo nguyên tử này được gọi là quỹ đạo loại Slater. Hơn nữa, nó rất phổ biến cho các "quỹ đạo nguyên tử" trong việc sử dụng để lấy tổ hợp tuyến tính của một hoặc nhiều quỹ đạo loại Gaussian, hơn là các quỹ đạo loại Slater, để tiết kiệm được thời gian tính toán.
Nhiều tập cơ sở được sử dụng là các hàm Gaussian. Trong một số ứng dụng, một phương pháp trực giao như là quy trình Gram–Schmidt được thực hiện để tạo ra tập các hàm cơ sở trực giao. Đây có thể tiết kiệm thời gian tính toán khi máy tính giải phương trình Roothaan–Hall bằng cách chuyển ma trận xen phủ về một ma trận đơn vị tương ứng. Tuy nhiên, hầu hết các chương trình tính toán hiện đại cho các tính toán Hartree–Fock phân tử, quy trình này không được cho phép do giá trị số của sự trực giao rất cao và dẫn đến sự ra đời của các thuật toán hiệu quả hơn cho việc giải bài toán trị riêng tổng quát, của phương trình Roothaan–Hall là một ví dụ.
Tính ổn định giá trị số

Tính ổn định giá trị số có thể là một vấn đề với quy trình này và có nhiều cách để giải quyết tính bất ổn này. Một trong những cách cơ bản và tổng quát nhất là trộn F hoặc tắt dần.  Với trộn F, khi một hàm sóng đơn electron được tính, nó không được sử dụng trực tiếp. Thay vào đó, một số tổ hợp của hàm sóng được tính và các hàm sóng trước cho electron được sử dụng, phổ biến hầu hết là tổ hợp tuyến tính đơn giản các hàm sóng được tính và hàm sóng trước đó được tính.  Một cách né tránh hay, được thực hiện bởi Hartree, với các tính toán nguyên tử để tăng điện tích hạt nhân, dẫn đến kéo tất cả các electron lại gần nhau hơn. Như một hệ bền, điều này rút gọn dần dần điện tích chính xác. Trong các tính toán phân tử, cách tiếp cận tương tự thỉnh thoảng được sử dụng bằng cách đầu tiên tính hàm sóng cho một ion dương và sau đó sử dụng các quỹ đạo này như điểm xuất phát cho phân tử trung hòa. Các chương trình máy tính Hartree–Fock phân tử hiện đại sử dụng nhiều phương pháp để đảm bảo tính hội tụ của phương trình Roothaan–Hall.
Tính yếu, sự mở rộng, và sự thay thế

Trong 5 sự đơn giản được tóm tắt trong phần "thuật toán Hartree–Fock", vấn đề thứ năm là quan trọng nhất. Bỏ qua tương quan electron có thể dẫn đến sự sai lệch lớn với các kết quả thực nghiệm. Một lượng tiếp cận đến tính yếu này, các hậu Hartree–Fock tập thể, đã được nghĩ ra để bao gồm tương quan electron đến hàm sóng đa electron. Một trong các cách tiếp cận này, lý thuyết nhiễu loạn Møller–Plesset, giải quyết sự tương quan như một nhiễu loạn của toán tử Fock. Những các tiếp cận khác mở rộng hàm sóng đa electron theo một tổ hợp tuyến tính của các định thức Slater như là trường tự hợp đa cấu hình, tương tác cấu hình, tương tác cấu hình bậc hai, và SCF không gian kích hoạt đầy đủ (CASSCF).  Vẫn còn những cách tiếp cận khác (như là Monte Carlo lượng tử biến phân) hiệu chỉnh hàm sóng Hartree–Fock bằng cách nhân nó với một hàm tương quan (hệ số "Jastrow"), một số hạng là một hàm tường mình của các electron không thể phân tích thành các hàm đơn hạt độc lập.
Một cách thay thế các tính toán Hartree–Fock được sử dụng trong một số trường hợp là lý thuyết phiếm hàm mật độ, mà nó giải quyết cả năng lượng trao đổi và tương quan, mặc dù một cách gần đúng. Quả thực, nó sử dụng các tính toán hỗn hợp của hai phương pháp—sơ đồ B3LYP là một phương pháp phiếm hàm hỗn hợp như vậy. Một sự lựa chọn khác là sử dụng các phương pháp liên kết hóa trị hiện đại.
Các gói phần mềm

Với danh sách các gói phần mềm được biết đến cho các tính toán Hartree–Fock, cụ thể cho các phân tử và chất rắn, hãy xem danh sách phần mềm hóa lượng tử và vật lý chất rắn.
Cũng có thể xem

| 0 | 1 | 2 |
| --- | --- | --- |
|  Các lĩnh vực liên quan Hóa lượng tử  Vật lý phân tử  Các chương trình hóa lượng tử   |  Lý thuyết Phương trình Roothaan  Lý thuyết Koopmans  Hậu Hartree–Fock  Nghịch đảo trực tiếp không gian con lặp   |  Con người Vladimir Aleksandrovich Fock  Clemens Roothaan  George G. Hall  John Pople  Reinhart Ahlrichs   |
Sơ đồ thuật toán của phương pháp Hartree–Fock
Conchocarpus ovatus

| Conchocarpus ovatus> Phân loại khoa học |
| --- | --- |
Giới (regnum): Plantae
(không phân hạng): Angiospermae
(không phân hạng): Eudicots
Bộ (ordo): Sapindales
Họ (familia): Rutaceae
Chi (genus): Conchocarpus
Loài (species): C. ovatus
Danh pháp hai phần
Conchocarpus ovatus (A.St.-Hil. & Tul.) Kallunki & Pirani, 1998 
Conchocarpus ovatus là một loài thực vật có hoa trong họ Cửu lý hương. Loài này được (A.St.-Hil. & Tul.) Kallunki & Pirani mô tả khoa học đầu tiên năm 1998.
Chú thích

↑  The Plant List (2010). “Conchocarpus ovatus”. Truy cập ngày 12 tháng 6 năm 2013.
Conchocarpus santosii

| Conchocarpus santosii> Phân loại khoa học |
| --- | --- |
Giới (regnum): Plantae
(không phân hạng): Angiospermae
(không phân hạng): Eudicots
Bộ (ordo): Sapindales
Họ (familia): Rutaceae
Chi (genus): Conchocarpus
Loài (species): C. santosii
Danh pháp hai phần
Conchocarpus santosii Pirani & Kallunki, 1998 
Conchocarpus santosii là một loài thực vật có hoa trong họ Cửu lý hương. Loài này được Pirani & Kallunki mô tả khoa học đầu tiên năm 1998.
Chú thích

↑  The Plant List (2010). “Conchocarpus santosii”. Truy cập ngày 12 tháng 6 năm 2013.
Conchocarpus silvestris

| Conchocarpus silvestris> Phân loại khoa học |
| --- | --- |
Giới (regnum): Plantae
(không phân hạng): Angiospermae
(không phân hạng): Eudicots
Bộ (ordo): Sapindales
Họ (familia): Rutaceae
Chi (genus): Conchocarpus
Loài (species): C. silvestris
Danh pháp hai phần
Conchocarpus silvestris (Nees & Mart.) Kallunki & Pirani, 1998 
Conchocarpus silvestris là một loài thực vật có hoa trong họ Cửu lý hương. Loài này được (Nees & Mart.) Kallunki & Pirani mô tả khoa học đầu tiên năm 1998.
Chú thích

↑  The Plant List (2010). “Conchocarpus silvestris”. Truy cập ngày 12 tháng 6 năm 2013.
Conchocarpus ucayalinus

| Conchocarpus ucayalinus> Phân loại khoa học |
| --- | --- |
Giới (regnum): Plantae
(không phân hạng): Angiospermae
(không phân hạng): Eudicots
Bộ (ordo): Sapindales
Họ (familia): Rutaceae
Chi (genus): Conchocarpus
Loài (species): C. ucayalinus
Danh pháp hai phần
Conchocarpus ucayalinus (Huber) Kallunki & Pirani, 1998 
Conchocarpus ucayalinus là một loài thực vật có hoa trong họ Cửu lý hương. Loài này được (Huber) Kallunki & Pirani mô tả khoa học đầu tiên năm 1998.
Chú thích

↑  The Plant List (2010). “Conchocarpus ucayalinus”. Truy cập ngày 12 tháng 6 năm 2013.
Conchocarpus toxicarius

| Conchocarpus toxicarius> Phân loại khoa học |
| --- | --- |
Giới (regnum): Plantae
(không phân hạng): Angiospermae
(không phân hạng): Eudicots
Bộ (ordo): Sapindales
Họ (familia): Rutaceae
Chi (genus): Conchocarpus
Loài (species): C. toxicarius
Danh pháp hai phần
Conchocarpus toxicarius (Spruce ex Engl.) Kallunki & Pirani, 1998 
Conchocarpus toxicarius là một loài thực vật có hoa trong họ Cửu lý hương. Loài này được (Spruce ex Engl.) Kallunki & Pirani mô tả khoa học đầu tiên năm 1998.
Chú thích

↑  The Plant List (2010). “Conchocarpus toxicarius”. Truy cập ngày 12 tháng 6 năm 2013.
Bản dạng giới

Bản dạng giới (tiếng Anh: gender identity), hay còn được gọi là nhân dạng giới là sự nhận thức của một người về giới tính của bản thân họ. Bản dạng giới của một người có thể đồng nhất hoặc không đồng nhất với giới tính sinh học của họ. Những người chuyển giới là người có bản dạng giới không giống với giới tính sinh học, họ được coi là mắc chứng bệnh tâm thần có tên là bức bối giới (trước đây có tên là rối loạn định dạng giới).
Thể hiện giới thường phản ánh bản dạng giới của một người, nhưng điều này không phải lúc nào cũng chính xác. Một người có thể có những hành vi, thái độ và ngoại hình đồng nhất với một chuẩn mực giới cụ thể, nhưng cách thể hiện ấy không nhất thiết phải phản ánh chính xác bản dạng giới của họ. Bản dạng giới của một người có thể là hợp giới, hay thuộc vào nhóm phi nhị nguyên giới, trong đó bao gồm các nhãn giới khác như vô giới, linh hoạt giới, androgyne, hay song giới, bán giới,...
Thuật ngữ "Bản dạng giới" được đặt ra vào năm 1964 bởi Robert J. Stoller.
Trong hầu hết mọi xã hội đều tồn tại sự phân chia các thuộc tính về giới được chỉ định cho nam và nữ. Hệ nhị phân giới được hầu hết mọi người tuân theo và bao gồm những kì vọng về tính nam cũng như tính nữ trong mọi mặt của giới tính và giới: giới tính sinh học, bản dạng giới, và thể hiện giới. Một số người không nhận dạng bản thân theo một vài, hoặc mọi mặt của giới mà họ được chỉ định theo giới tính sinh học; một trong số những người này là người chuyển giới, phi nhị nguyên giới. Một số xã hội có công nhận sự tồn tại của một hay nhiều giới khác ngoài hợp giới.
Khái niệm bản dạng giới và xu hướng tính dục là khác nhau. Chẳng hạn, khi một người có giới tính khi sinh ra là nam, tự xác định giới (bản dạng giới) của mình là nữ và người này có sự hấp dẫn tình dục và/hoặc tình yêu với người nam thì người đó không phải là người đồng tính luyến ái (đây là một người chuyển giới nữ dị tính). Ngược lại, một người là người đồng tính nam thì họ vẫn nhìn nhận bản thân mình là nam (trùng với giới tính lúc sinh ra của họ), chứ không nhìn nhận giới của bản thân là nữ và họ vẫn có sự hấp dẫn tình dục và/hoặc tình cảm với những người nam một cách lâu dài.
Bản dạng giới thường được định hình ở độ tuổi thứ ba. Sau độ tuổi ấy, ta khó có thể thay đổi được bản dạng giới của một người
Araiophos eastropas

| Araiophos eastropas |
| --- | --- |

Phân loại khoa học 
Vực:: Eukaryota
Giới:: Animalia
Ngành:: Chordata
Lớp:: Actinopterygii
Bộ:: Stomiiformes
Họ:: Sternoptychidae
Chi:: Araiophos
Loài:: A. eastropas
Danh pháp hai phần
Araiophos eastropas Ahlstrom & Moser, 1969

Araiophos eastropas là một loài cá vây tia thuộc chi Araiophos. Loài này sinh sống ở Tây Trung Thái Bình Dương.
Tinh thể thời gian

Tinh thể thời gian hoặc tinh thể không-thời gian là một hệ thống mở không cân bằng với môi trường của nó thể hiện sự phá vỡ đối xứng thời gian dịch (TTSB). Không thể cho một tinh thể thời gian được trong sự cân bằng với môi trường của nó. Ý tưởng về tinh thể thời gian lần đầu tiên được Nobel đoạt giải và giáo sư Frank Wilczek của MIT vào năm 2012. Một tinh thể không gian thời gian mở rộng sự đối xứng ba chiều thường thấy trong tinh thể để bao gồm chiều thứ tư của thời gian; Một tinh thể thời gian tự nhiên phá vỡ tính đối xứng của bản dịch thời gian. Kiểu của tinh thể không lặp lại trong không gian, nhưng theo thời gian cho phép tinh thể được chuyển động vĩnh viễn [2]. Các tinh thể thời gian có liên quan mật thiết đến khái niệm năng lượng không điểm và hiệu ứng Casimir động
Vào năm 2016, Norman Yao và các đồng nghiệp của ông từ Đại học California, Berkeley, đưa ra một đề xuất cụ thể cho phép tạo ra các tinh thể thời gian trong môi trường phòng thí nghiệm. Kế hoạch chi tiết của Yao sau đó được sử dụng bởi hai đội, nhóm do Christopher Monroe thuộc Đại học Maryland và một nhóm do Mikhail Lukin làm việc tại Đại học Harvard, đã thành công trong việc tạo ra một tinh thể thời gian. Cả hai thí nghiệm đã được công bố trên tạp chí Nature tháng 3 năm 2017.
Các tinh thể thời gian được cho là có thứ tự topo, hiện tượng nổi lên, trong đó các mối tương quan không liên quan đến mật mã hóa trong toàn bộ chức năng sóng của một hệ thống cho phép dung sai lỗi đối với các nhiễu loạn, do đó cho phép các trạng thái lượng tử ổn định so với các hiệu ứng không liên kết thường giới hạn Tuổi thọ hữu ích. Ngăn chặn sự mất kiên nhẫn có nhiều hàm ý: Hiệu quả của một số lý thuyết thông tin và nhiệm vụ động lực học lượng tử có thể được tăng cường đáng kể khi sử dụng các trạng thái tương quan lượng tử. Người ta cũng cho rằng các tinh thể thời gian cũng có thể hiểu sâu hơn lý thuyết về thời gian.
Tula

| Tula Тула |
| --- | --- |
Tula Kremlin
  Hiệu kỳ Huy hiệu
Vị trí của Tula 
TulaVị trí của Tula
Quốc gia: Nga
Chủ thể liên bang: Tula
Thành lập: 1146
Đặt tên theo: Tulitsa
Chính quyền
 • Thành phần: City Duma
 • Mayor: Alisa Tolkachyova
Diện tích
 • Tổng cộng: 145 km2 (56 mi2)
Độ cao: 170 m (560 ft)
Dân số 
 • Ước tính (2018): 482.873
Địa vị hành chính
 • Thủ phủ của: Tula Oblast
 
Địa vị tự quản
 • Okrug đô thị: Tula Urban Okrug
 
Mã bưu chính: 300000–300999
Mã điện thoại: 4872
Thành phố kết nghĩa: Albany, Kutaisi, Kaluga, Banská Bystrica, Mogilev
Thành phố kết nghĩa: Albany, Kutaisi, Kaluga, Banská Bystrica, Mogilev
Mã OKTMO: 70701000001
Website: www.tula.ru
Tula (Nga: Тула, IPA: [ˈtulə]) là một thành phố công nghiệp và trung tâm hành chính của tỉnh Tula, Nga. Tula là thành phố nằm trên hai bờ sông Upa, cách 180 km về phía nam Moskva. Diện tích: 145,8 km2; dân số: 546896 người (2019).  Tula là một trong số ít các thành phố anh hùng của nước Nga.
Trên lãnh thổ của Tula có hơn 300 công trình di sản văn hóa nước Nga: đó là các di tích kiến ​​trúc và quy hoạch đô thị, lịch sử, các công trình nghệ thuật hoành tráng, khảo cổ học. Đặc trưng nhất của Tula là  kho vũ khí, ấm samovar và bánh gừng. Tula Kremlin là tòa nhà lâu đời nhất trong thành phố, một di tích kiến ​​trúc của thế kỷ 16. Cách Tula 14 km về phía tây nam là nhà bảo tàng Lev Tolstoy Yasnaya Polyana - trung tâm lịch sử và văn hóa độc đáo của nước Nga, gắn liền với tên tuổi của nhà văn, nhà tư tưởng vĩ đại nhất thế kỷ XIX-XX.
Giáo dục > Trường Đại học

Đại học Tổng hợp Quốc gia Tula
Đại học Tổng hợp Sư phạm Tula mang tên Tolstoy L. N. (ТГПУ)
Trường Đại học Kinh tế và Tin học Tula (ТИЭИ)
Trường Đại học Tula
và các chi nhánh của các Đại học, Trường Đại học khác, như:
Đại học Kinh tế Nga mang tên Plekhanov (РЭУ им. Г. В. Плеханова ТФ)
Đại học Tài chính trực thuộc Chính phủ Liên bang Nga (ФУ при ПРФ ТФ)
Российская академия народного хозяйства и государственной службы при Президенте Российской Федерации (ТФ РАНХиГС)
Московский Государственный университет культуры и искусства
Московский университет им. С. Ю. Витте
Тульский филиал Российской международной академии туризма (ТФ РМАТ)
Тульский филиал Российской правовой академии Министерства юстиции Российской Федерации
Московская академия предпринимательства при Правительстве Москвы, Тульский филиал (МАП ТФ)
Филиал Института профессиональных инноваций (НОУ ВПО ИПИ)
Hình ảnh

Nikitskaya tower
Spasskаyа Tower
Tower of Odoyevsky gate
Tower of Ivanovskys gate
Uspenskiy Cathedral
Church of Flor and Laurus
Blagovestchenskaya Church
Church of Prince Volodymyr
Preobrazhenskaya Church
Monument of Levsha
Palace of Pioneers
Tula samovar Museum
Liên kết

Wikimedia Commons có thêm hình ảnh và phương tiện truyền tải về .
Official Site of the City of Tula Lưu trữ 2020-12-30 tại Wayback Machine
Map of the City of Tula on Yandex
Tula city streets photos Lưu trữ 2008-11-08 tại Wayback Machine
| x t Thành phố Anh hùng của Liên Xô |
| --- | --- |
 Leningrad  Odessa  Sevastopol  Volgograd  Kiev  Pháo đài Brest  Moskva  Kerch  Novorossiysk  Minsk  Tula  Murmansk  Smolensk
Rượu trắng

Một chai rượu đế nấu bằng nếp thơm nút lá chuối có gán nhãn, tuy trong thực tế rượu đế thường chứa đựng trong chai không nhãn mác
Rượu trắng, rượu đế, rượu ngang, rượu gạo, rượu chưng, rượu cuốc lủi hay rượu quốc lủi đều là cách gọi của loại rượu chưng cất từ ngũ cốc lên men được làm một cách thủ công trong dân gian, rất thịnh hành trong ẩm thực Việt Nam.
Nguồn gốc, lịch sử tên gọi > Tên gọi theo vùng miền, đặc tính rượu

Tuy có các tên gọi rất đa dạng nói trên để chỉ bản chất của loại rượu chưng thủ công này, phần lớn các vùng miền cả nước hiện nay vẫn thường gọi tên rượu đơn thuần gắn với tên của địa phương sản xuất rượu (như '''rượu Vọc''', "rượu Bình Khương Thôn", "rượu Kim Sơn", rượu làng Vân, "rượu Kim Long", rượu Bầu Đá, rượu Mẫu Sơn, rượu Xuân Thạnh, rượu Phú Lộc, đế Gò Đen v.v.), đã tạo nên những thương hiệu rượu địa phương nức danh không chỉ với người trong nước mà còn cả người nước ngoài. Ngoài ra, cũng thường thấy rượu được gọi theo tên của nguyên liệu chính được sử dụng nấu rượu (như rượu nếp cái hoa vàng,rượu ba trăng, rượu ngô Bắc Hà, rượu nếp cẩm, rượu nếp hương, rượu mầm thóc v.v.). Một số loại rượu nấu thủ công đóng trong chai, bình và có nhãn mác sản phẩm có thể mang tên rượu vodka.