stanford-oval/wikipedia huggingface dataset:
Ceraleurodicus varus

| Ceraleurodicus varus> Phân loại khoa học |
| --- | --- |
Giới (regnum): Animalia
Ngành (phylum): Arthropoda
Lớp (class): Insecta
Bộ (ordo): Hemiptera
Phân bộ (subordo): Sternorrhyncha
Liên họ (superfamilia): Aleyrodoidea
Họ (familia): Aleyrodidae
Phân họ (subfamilia): Aleurodicinae
Chi (genus): Ceraleurodicus
Loài (species): C. varus
Danh pháp hai phần
Ceraleurodicus varus Bondar, 1928 
Ceraleurodicus varus là một loài côn trùng cánh nửa trong họ Aleyrodidae, phân họ Aleurodicinae.
Ceraleurodicus varus được Bondar miêu tả khoa học đầu tiên năm 1928.
Chú thích

↑  Jon H. Martin & Laurence A. Mound (2007) "An annotated check list of the world’s whiteflies (Insecta: Hemiptera: Aleyrodidae)" Zootaxa 1492: 1-84 Link Lưu trữ 2021-06-24 tại Wayback Machine
Rectala

| Rectala> Phân loại khoa học |
| --- | --- |
Giới (regnum): Animalia
Ngành (phylum): Arthropoda
Lớp (class): Insecta
Bộ (ordo): Lepidoptera
Phân bộ (subordo): Ditrysia
Liên họ (superfamilia): Sesioidea
Họ (familia): Sesiidae
Phân họ (subfamilia): Tinthiinae
Chi (genus): Rectala Bryk, 1947
Các loài
 Xem trong bài.
Rectala là một chi bướm đêm thuộc họ Sesiidae.
Các loài

Rectala asyliformis Bryk, 1947
Rectala magnifica Kallies & Arita, 2001
Chú thích

↑  “Checklist of the Sesiidae of the World”. Bản gốc lưu trữ ngày 26 tháng 3 năm 2012. Truy cập ngày 20 tháng 1 năm 2011.
Sideritis pisidica

| Sideritis pisidica> Phân loại khoa học |
| --- | --- |
Giới (regnum): Plantae
(không phân hạng): Angiospermae
(không phân hạng): Eudicots
Bộ (ordo): Lamiales
Họ (familia): Lamiaceae
Chi (genus): Sideritis
Loài (species): S. pisidica
Danh pháp hai phần
Sideritis pisidica Boiss. & Heldr., 1853 
Sideritis pisidica là một loài thực vật có hoa trong họ Hoa môi. Loài này được Boiss. & Heldr. miêu tả khoa học đầu tiên năm 1853.
Chú thích

↑  The Plant List (2010). “Sideritis pisidica”. Truy cập ngày 5 tháng 6 năm 2013.
Phép biến đổi Laplace

phép biến đổi Laplace của hàm f(t) = t và ảnh của nó là hàm F(s) = 1/s^2. F(s) cũng chính là phần diện tích bên dưới đường cong y = t.e^(-st)
Biến đổi Laplace (Tiếng Anh: Laplace transform) là một biến đổi tích phân của hàm số  f(t) từ miền thời gian sang miền tần số phức  F(s), được tạo ra bởi nhà toán học người Pháp Pierre-Simon Laplace. Cùng với biến đổi Fourier, phép biến đổi này là một trong hai biến đổi hữu ích trong việc giải các bài toán vật lý, bằng cách đơn giản hóa các phép toán giải tích phức tạp như đạo hàm, tích phân thành các phép tính đại số (giống như cách mà hàm logarit chuyển một phép toán nhân các số thành phép cộng các logarit của chúng). Vì vậy nó đặc biệt hữu ích trong giải các phương trình vi phân, phương trình đạo hàm riêng, phương trình tích phân, và những phương trình thường xuất hiện trong các bài toán vật lý, trong phân tích mạch điện, xử lý số liệu, dao động điều hòa, các hệ cơ học,... Bởi vì qua biến đổi Laplace các phương trình này có thể trở thành các phương trình đại số đơn giản hơn. Đối với các nghiệm của hàm ảnh trong không gian p, chúng ta dùng biến đổi Laplace ngược để có lại hàm gốc trong không gian thực t.
Lịch sử

Từ năm 1744, nhà toán học người Thụy Sĩ Leonhard Euler đã đưa ra các tích phân dưới đây để giải các phương trình vi phân:
z=\int X(x)e^{ax}dx và   z=\int X(x)x^{A}dx
Năm 1773, nhà toán học người Pháp gốc Ý Joseph-Louis Lagrange, một người rất ngưỡng mộ Euler, đã nghiên cứu cách tính tích phân của hàm mật độ xác suất và đưa ra biểu thức tích phân:
\int X(x)e^{ax}a^{x}dx
Năm 1782, Laplace đã chú ý đến các dạng tích phân này khi ông tiếp tục công trình của Euler là sử dụng phép tính tích phân để giải phương trình. Đến năm 1785, vượt ra khỏi giới hạn giải quyết các phương trình bằng phương pháp tích phân, ông đã đưa ra các biến đổi mà sẽ trở nên phổ biến về sau, với phép tích phân:
\int x^{s}\Phi \ (s)dx
Nó tương tự với biến đổi Mellin, bằng cách biến đổi phương trình sai phân để giải phương trình biến đổi. Với cách thức tương tự, Laplace đã suy ra các tính chất của biến đổi Laplace. Ông cũng nhận ra rằng phương pháp của Joseph Fourier trong chuỗi Fourier để giải phương trình khuếch tán chỉ có thể áp dụng trong một vùng không gian giới hạn.
Định nghĩa

Phép biến đổi Laplace là cách tiếp cận miền tần số cho các tín hiệu thời gian liên tục bất kể tính ổn định của hệ thống. Phép biến đổi Laplace của hàm số f(t) (với mọi số thực t ≥ 0) là hàm số F(s), được định nghĩa như sau:
{\mathcal {L}}\{f(t)\}=F(s)=\int \limits _{0^{-}}^{\infty }f(t)e^{-st}dt
Trong đó:  s là biến số phức cho bởi  s=\sigma +j\omega  (với  s là miền tần số, có đơn vị là phần giây (second)  s^{-1}
Giới hạn  0^{-}chỉ rõ thời điểm bắt đầu ngay trước khi  t=0, được dùng để lấy gốc hàm số  f(t) tại thời điểm  t=0.
Định nghĩa > Biến đổi Laplace hai phía

Một khi nói "biến đổi Laplace" mà không chú ý thêm gì, thường là ta nói đến biến đổi một phía. Biến đổi Laplace có thể được định nghĩa là biến đổi Laplace hai phía bằng cách mở rộng giới hạn của tích phân đến vô cực.
F(s)={\mathcal {L}}\left\{f(t)\right\}=\int _{-\infty }^{\infty }f(t)e^{-st}dt
Như vậy, biến đổi Laplace một phía đơn giản sẽ trở thành trường hợp đặc biệt của biến đổi Laplace hai phía, được xác định bằng cách lấy hàm đã chuyển đổi nhân với hàm bước nhảy Heaviside.
Định nghĩa > Biến đổi Laplace ngược

Biến đổi Laplace ngược giúp chúng ta tìm lại hàm gốc f(t) từ hàm ảnh F(s). Biến đổi Laplace ngược được định nghĩa bởi tích phân sau.
Nhưng thông thường chúng ta ít dùng đến tích phân này để tính hàm gốc mà dùng bảng "các hàm gốc – hàm ảnh tương ứng" đã có sẵn để tìm lại hàm gốc f(t).
Tính chất hàm gốc

Tập hợp các hàm f của biến số thực t sao cho tích phân  \int _{0}^{\infty }f(t)e^{-st}dt hội tụ ít nhất với một số phức p gọi là lớp hàm gốc. Trong khi đó tập hợp các giá trị của p sao cho tích phân  \int _{0}^{\infty }f(t)e^{-st}dt tồn tại thì được gọi là miền hội tụ (hay miền qui tụ).
Ta có thể chứng minh được lớp các hàm gốc phải thỏa mãn các tính chất sau.
f(t) = 0, với mọi t < 0.
Khi t ≥ 0, hàm f(t) liên tục cùng với các đạo hàm cấp đủ lớn trên toàn trục t, trừ một số hữu hạn điểm gián đoạn loại một.
Khi  t\to +\infty  hàm f(t) có cấp tăng bị chặn, tức là tồn tại hằng số s>0 và M>0 sao cho  \left|f(t)\right|\leq Me^{st},\forall t>0 Khi đó so = inf {s} được gọi là chỉ số tăng của hàm f. (Tức là hàm f(t) không được tăng nhanh hơn hàm est để đảm bảo tích phân Laplace hội tụ).
Tính chất của biến đổi Laplace

Cho các hàm f(t) và g(t), và các hàm ảnh tương ứng F(s) và G(s):
f(t)={\mathcal {L}}^{-1}\left\{F(s)\right\}
g(t)={\mathcal {L}}^{-1}\left\{G(s)\right\}
Sau đây là bảng các tính chất của biến đổi Laplace:
Định lý giá trị ban đầu: (Định lý giới hạn)
f(0^{+})=\lim _{s\to \infty }{sF(s)}
Định lý giá trị cuối: (Định lý giới hạn)
f(\infty )=\lim _{s\to 0}{sF(s)}, trong nửa mặt phẳng (Re.s > so)
Tính chất của biến đổi Laplace > Biến đổi Laplace của phép đạo hàm của một hàm

Thường dùng phép tính vi phân của biến đổi Laplace để tìm dạng đạo hàm của một hàm. Ta có thể thu được từ biểu thức cơ bản đối với biến đổi Laplace như sau:
Trong trường hợp 2 bên, ta có
Tính chất của biến đổi Laplace > Liên hệ với các biến đổi khác > Biến đổi Fourier

Biến đổi Fourier liên tục tương đương với giá trị của biến đổi Laplace hai bên với argument là số phức s = iω hay  s=2\pi fi
Chú ý biểu thức này không tính đến hệ số tỉ lệ  {\frac {1}{\sqrt {2\pi }}}, điều này được tính đến trong định nghĩa của biến đổi Fourier.
Mối quan hệ này giữa biến đổi Laplace và biến đổi Fourier thường được dùng để xác định quang phổ tần số của một tín hiệu hay hệ thống động lực học (dynamic system).
Tính chất của biến đổi Laplace > Liên hệ với các biến đổi khác > Biến đổi Mellin

Biến đổi Mellin và phép nghịch đảo của nó liên hệ với biến đổi Laplace hai bên bằng cách thay đổi biến. Trong biến đổi Mellin
Ta đặt θ = e-t, ta sẽ thu được biến đổi Laplace hai bên.
Tính chất của biến đổi Laplace > Liên hệ với các biến đổi khác > Biến đổi Z

Biến đổi Z là biến đổi Laplace của một tín hiệu thử lý tưởng bằng cách thay thế:
đặt
và
là sự biểu diễn liên tục thời gian (continuous-time) của x(t) còn  x[n]\ {\stackrel {\mathrm {def} }{=}}\ x(nT)\  là biểu diễn sự rời rạc của x(t).
Biến đổi Laplace đối với tín hiệu thử xq(t) là
Đây là định nghĩa chính xác của biến đổi Z đối với hàm x[n].
So sánh 2 phương trình cuối ta thấy mối liên hệ giữa biến đổi Z và biến đổi Laplace của tín hiệu thử
Tính chất của biến đổi Laplace > Liên hệ với các biến đổi khác > Biến đổi Borel

Dạng tích phân của biến đổi Borel có liên hệ với biến đổi Laplace; thật sự, có một số nhầm lẫn khi cho rằng chúng tương tự như nhau. Biến đổi Borel tổng quát tạo ra biến đổi Laplace cho những hàm không phải hàm mũ.
Tính chất của biến đổi Laplace > Liên hệ với các biến đổi khác > Mối quan hệ cơ bản

Từ biến đổi Laplace ban đầu có thể xem như là trường hợp đặc biệt của biến đổi hai bên, và từ biến đổi hai bên có thể xem như là tổng của hai biến đổi một bên, điểm khác biệt riêng của các biến đổi Laplace, Fourier, Mellin, Z ở trên là sự liên quan của từng biến đổi đối với biến đổi tích phân.
Bảng các biến đổi Laplace

Vì biến đổi Laplace là một toán tử tuyến tính nên
Biến đổi Laplace của tổng bằng tổng các biến đổi Laplace của các số hạng
Biến đổi Laplace của một bội số của hàm bằng bội số nhân cho biến đổi Laplace của hàm đó
Tính đơn ánh của biến đổi Laplace chỉ đúng khi t là số không âm, vì thế các hàm trong miền thời gian ở bảng dưới là bội của hàm bậc thang Heaviside u(t).
Bảng cung cấp những biến đổi Laplace đối với những hàm chung một biến.
Trở kháng và sơ đồ mạch điện tương đương trong mạch miền s

Biến đổi Laplace được sử dụng để biến đổi các yếu tố mạch điện từ miền thời gian t sang mạch miền s
Mối quan hệ dòng áp trong miền s của các yếu tố mạch điện RLC
V_{R}(s)=R.I(s)
V_{L}(s)=s.L.I(s)-L.I_{o}
V_{C}(s)={\frac {1}{s.C}}I(s)+{\frac {V_{o}}{s}}
Chú ý: đối với điện trở R, mạch miền t và mạch miền s giống nhau. Riêng đối với cuộn cảm L và tụ điện C cần phải kể đến nguồn điều kiện ban đầu (dòng ban đầu đối với cuộn cảm và áp ban đầu đối với tụ điện)
Ứng dụng các tính chất và định lý của biến đổi Laplace

Biến đổi Laplace được sử dụng nhiều trong kỹ thuật và vật lý học. Việc tính toán được chuyển sang không gian Laplace nhằm chuyển phép nhân chập về phép nhân thông thường, khi đó ta có thể giải quyết vấn đề bằng phương pháp đại số.
Biến đổi Laplace còn được sử dụng để giải phương trình vi phân và được ứng dụng rộng rãi trong kỹ thuật điện (electrical engineering). Phương pháp sử dụng biến đổi Laplace để giải phương trình vi phân được phát triển bởi kỹ sư người Anh Oliver Heaviside.
Những ví dụ dưới đây được sử dụng trong hệ đơn vị SI
Ứng dụng các tính chất và định lý của biến đổi Laplace > Giải phương trình vi phân

Bài toán trong vật lý hạt nhân nguyên tử
Phương trình biểu diễn sự phân rã phóng xạ của một chất đồng vị phóng xạ
{\frac {dN}{dt}}=-\lambda N(1)
N=N(t): số nguyên tử còn lại không bị phân rã ở thời điểm t(s)
\lambda : hằng số phân rã
Ta sẽ sử dụng biến đổi Laplace để giải phương trình này
Từ (1) ta có
{\frac {dN}{dt}}+\lambda N=0
Thực hiện biến đổi Laplace cho cả hai vế của phương trình
\left(s{\tilde {N}}(s)-N_{o}\right)+\lambda {\tilde {N}}(s)\ =\ 0
Với  {\tilde {N}}(s)={\mathcal {L}}\{N(t)\}
N_{o}\ =\ N(0).
Giải phương trình ta có
{\tilde {N}}(s)={N_{o} \over s+\lambda }.
Cuối cùng ta thực hiện biến đổi ngược để chuyển về miền t
N(t)\ ={\mathcal {L}}^{-1}\{{\tilde {N}}(s)\}={\mathcal {L}}^{-1}\left\{{\frac {N_{o}}{s+\lambda }}\right\}
Ứng dụng các tính chất và định lý của biến đổi Laplace > Tổng trở Z(s) của tụ điện và cuộn cảm

Ví dụ này dựa vào lý thuyết giải tích mạch điện (electrical circuit)
Quan hệ dòng áp của các phần tử RLC trong miền thời gian t
i_{R}(t)={\frac {V_{R}(t)}{R}}
i_{C}(t)=C.{\frac {dV_{C}(t)}{dt}}
V_{L}(t)=L.{\frac {di_{L}(t)}{dt}}
Với i(t) là lượng điện tích chạy qua các thành phần RLC trong một đơn vị thời gian và V(t) là điện áp giữa 2 đầu từng thành phần RLC, cũng là hàm theo thời gian t
Dùng biến đổi Laplace để chuyển sang miền s
V_{R}(s)=R.I)(s)
V_{L}(s)=s.L.I(s)-L.I_{o}
V_{C}(s)={\frac {1}{sC}}I(s)+{\frac {V_{o}}{s}}
Với  I(s)={\mathcal {L}}{i(t)},  V(s)={\mathcal {L}}{v(t)}
I_{o}=i(0): dòng điện ban đầu chạy qua cuộn cảm L
V_{o}=V_{C}(0): điện áp ban đầu qua tụ điện C
Tổng trở Z(s) được định nghĩa là tỷ số giữa áp V và dòng i khi điều kiện ban đầu bằng 0
Z(s)={V(s) \over I(s)}{\bigg |}_{V_{o}=0}.
Từ đây ta suy ra tổng trở của các thành phần RLC
Z_{R}(s)=R
Z_{L}(s)=s.L
Z_{C}(s)={\frac {1}{sC}}
Ứng dụng các tính chất và định lý của biến đổi Laplace > Hàm truyền

Sự liên hệ giữa miền thời gian t và miền tần số được biểu diễn thông qua bảng sau:
Chú ý rằng ký hiệu * trong miền thời gian chính là phép nhân chập
Xét hệ tuyến tính bất biến theo thời gian với
h(t)=Ae^{-\alpha t}\cos(\omega _{d}t-\phi _{d}) (1)
\omega _{d}t-\phi _{d}\geq 0
0\leq \phi _{d}\leq 2\pi : sự trễ pha
Ta biến đổi (1)
h(t)=Ae^{-\alpha t}\cos \left[\omega _{d}(t-t_{d})\right]\cdot u(t-t_{d})
Với  t_{d}={\phi _{d} \over \omega _{d}}: thời gian trễ của hệ và u(t) là hàm bước Heaviside.
Hàm truyền H(s) được suy ra bằng cách dùng biến đổi Laplace đối với hàm h(t)
H(s)\ =\ {\mathcal {L}}\{h(t)\}=Ae^{-st_{d}}{(s+\alpha ) \over (s+\alpha )^{2}+\omega _{d}^{2}}
=\ Ae^{-st_{d}}{(s+\alpha ) \over (s^{2}+2\alpha s+\alpha ^{2})+\omega _{d}^{2}}
=\ Ae^{-st_{d}}{(s+\alpha ) \over (s^{2}+2\alpha s+\omega _{0}^{2})}
với  \omega _{0}={\sqrt {\alpha ^{2}+\omega _{d}^{2}}} là tần số cộng hưởng của hệ(rad/s)
Ứng dụng các tính chất và định lý của biến đổi Laplace > Phương pháp khai triển thừa số riêng phần

Xét hệ tuyến tính bất biến với thời gian và hàm truyền
H(s)={\frac {1}{(s+\alpha )(s+\beta )}}
h(t)={\mathcal {L}}^{-1}\{H(s)\}: biến đổi Laplace ngược của hàm truyền H(s)
Để thực hiện biến đổi Laplace ngược, ta bắt đầu khai triển H(s) bằng cách sử dụng phương pháp khai triển riêng phần
H(s)={\frac {1}{(s+\alpha )(s+\beta )}}={P \over (s+\alpha )}+{R \over (s+\beta )}
P, R là các hằng số chưa biết. Để tìm hằng số này ta dùng đồng nhất thức
{\frac {s+\alpha }{s+\beta }}={\frac {P(s+\beta )+R(s+\alpha )}{(s+\alpha )(s+\beta )}}
Từ đây suy ra
P=\left.{1 \over (s+\beta )}\right|_{s=-\alpha }={1 \over (\beta -\alpha )}
và
R=\left.{1 \over (s+\alpha )}\right|_{s=-\beta }={1 \over (\alpha -\beta )}={-1 \over (\beta -\alpha )}=-P
Thay vào H(s) ta tìm được
H(s)=\left({\frac {1}{\beta -\alpha }}\right)\cdot \left({1 \over (s+\alpha )}-{1 \over (s+\beta )}\right)
Cuối cùng sử dụng tính chất và bảng biến đổi Laplace, ta thực hiện biến đổi Laplace ngược cho hàm H(s)
h(t)={\mathcal {L}}^{-1}\{H(s)\}={\frac {1}{\beta -\alpha }}\left(e^{-\alpha t}-e^{-\beta t}\right)
Ứng dụng các tính chất và định lý của biến đổi Laplace > Tổng hợp hàm sin, cos và hàm mũ

| --- | --- |
Hàm thời gian: Biến đổi Laplace
 e^{-\alpha t}\left[\cos {(\omega t)}+\left({\frac {\beta -\alpha }{\omega }}\right)\sin {(\omega t)}\right]u(t):  {\frac {s+\beta }{(s+\alpha )^{2}+\omega ^{2}}}
Ta bắt đầu với hàm biến đổi Laplace  X(s)={\frac {s+\beta }{(s+\alpha )^{2}+\omega ^{2}}}
Ta tìm hàm ngược của X(s) bằng cách thêm và bớt hằng số vào tử số
X(s)={\frac {s+\alpha }{(s+\alpha )^{2}+\omega ^{2}}}+{\frac {\beta -\alpha }{(s+\alpha )^{2}+\omega ^{2}}}
Dựa vào định lý dịch chuyển ta có
x(t)=e^{-\alpha t}{\mathcal {L}}^{-1}\left\{{s \over s^{2}+\omega ^{2}}+{\beta -\alpha  \over s^{2}+\omega ^{2}}\right\}
Cuối cùng, dùng biến đổi Laplace cho hàm sin và cos, ta thu được
 x(t)=e^{-\alpha t}\left[\cos {(\omega t)}u(t)+\left({\frac {\beta -\alpha }{\omega }}\right)\sin {(\omega t)}u(t)\right]
x(t)=e^{-\alpha t}\left[\cos {(\omega t)}+\left({\frac {\beta -\alpha }{\omega }}\right)\sin {(\omega t)}\right]u(t)
Ứng dụng các tính chất và định lý của biến đổi Laplace > Sự trễ pha

| --- | --- |
Hàm thời gian: Biến đổi Laplace
 \sin(\omega t+\phi ):  {\frac {s\sin \phi +\omega \cos \phi }{s^{2}+\omega ^{2}}}
 \cos {(\omega t+\phi )}:  {\frac {s\cos \phi -\omega \sin \phi }{s^{2}+\omega ^{2}}}
Ta bắt đầu với hàm biến đổi Laplace
X(s)={\frac {s\sin \phi +\omega \cos \phi }{s^{2}+\omega ^{2}}}
Suy ra
X(s)={\frac {s\sin \phi }{s^{2}+\omega ^{2}}}+{\frac {\omega \cos \phi }{s^{2}+\omega ^{2}}}
Thực hiện biến đổi ngược cho X(s), ta có
| --- | --- |
 x(t)\,\!:  {}=(\sin \phi ){\mathcal {L}}^{-1}\left\{{\frac {s}{s^{2}+\omega ^{2}}}\right\}+(\cos \phi ){\mathcal {L}}^{-1}\left\{{\frac {\omega }{s^{2}+\omega ^{2}}}\right\}
:  {}=(\sin \phi )(\cos \omega t)+(\sin \omega t)(cos\phi ).\,\!
Áp dụng hệ thức lượng trong tam giác (trigonometric identity)
 a\sin \omega t+b\cos \omega t={\sqrt {a^{2}+b^{2}}}\cdot \sin \left(\omega t+\arctan(b/a)\right)
Ta suy ra
| --- | --- |
 x(t)\,\!:  {}={\sqrt {\cos ^{2}\phi +\sin ^{2}\phi }}\cdot \sin \left(\omega t+\arctan \left({\frac {\sin \phi }{\cos \phi }}\right)\right)
:  {}=\sin(\omega t+\phi ).\,\!
Tương tự ta cũng nhận được
{\mathcal {L}}^{-1}\left\{{\frac {s\cos \phi -\omega \sin \phi }{s^{2}+\omega ^{2}}}\right\}=\cos {(\omega t+\phi )}
Bảng so sánh giữa mạch miền t và mạch miền s
Claimed (The Walking Dead)

Claimed là tập thứ mười một trong Phần 4 của series phim truyền hình The Walking Dead. Tập phim được phát sóng trên kênh AMC của Mỹ vào ngày 23 tháng 2 năm 2014. Khi phát sóng tại Mỹ, tập phim đã được 13,12 triệu người xem trong đó có 6,6 triệu người từ 18-49 tuổi.
Diễn viên > Diễn viên chính

Andrew Lincoln vai Rick Grimes
Norman Reedus vai Daryl Dixon*
Steven Yeun vai Glenn Rhee
Lauren Cohan vai Maggie Greene*
Chandler Riggs vai Carl Grimes
Danai Gurira vai Michonne
Melissa McBride vai Carol Peletier*
Emily Kinney vai Beth Greene*
Chad Coleman vai Tyreese Williams*
Sonequa Martin-Green vai Sasha Williams*
Lawrence Gilliard Jr. vai Bob Stookey*
Diễn viên > Diễn viên định kỳ

Alanna Masterson vai Tara Chambler
Michael Cudlitz vai Abraham Ford
Christian Serratos vai Rosita Espinosa
Josh McDermitt vai Eugene Porter
Jeff Kober vai Joe
*Không xuất hiện trong tập này
Diễn viên > Các diễn viên phụ khác

Davi Jay vai Tony
Scott Dale vai Lou
Marcus Hester vai Len
Cái chết trong tập

Lou (Lúc còn sống & Sau khi biến đổi)
Đánh giá

Nhìn chung, tập phim này nhận được phản hồi tốt từ giới phê bình. Roth Cornet từ trang IGN cho "Claimed" điểm 8.3 trên 10 và cho biết: "Diễn biến của tập này khá thất thường, nhưng vẫn có những giây phút đầy căng thẳng trong một số phân cảnh, cụ thể như cảnh mà Rick một mình trong nhà đương đầu với nguy hiểm". Zack Handlen của trang The A.V. Club cho tập phim điểm B+ (trên thang điểm từ F tới A) và nhận xét: "Đây là kiểu tập phim ở tầm trung của The Walking Dead: không có gì quá đặc sắc, nhưng vẫn đủ thu hút và không gây cảm giác nhàm chán khi xem. Các biên kịch và diễn viên đã hoàn thành tốt vai trò của họ, chính điều này là một trong những lý do giữ cho khán giả tiếp tục ở lại theo dõi". Trên trang Rotten Tomatoes, có 89% trong số 19 bài phê bình về tập này mang tính tích cực.
Bên lề

Lần xuất hiện đầu tiên của: Joe, Tony, Len, Lou.
Michonne tiết lộ rằng con của cô tên Andre Anthony và đã 3 tuổi.
Tên của tập phim "Claimed" bắt nguồn từ câu nói của một trong những kẻ đã đột nhập vào căn nhà của Rick, hắn nói với tên còn lại đến đòi nằm ngủ rằng "Giường đã có chủ" (claimed)
Đây là tập phim thứ 25 mà Michonne xuất hiện kể từ khi cô tham gia The Walking Dead đến nay.
Khi Michonne bước vào căn phòng của gia đình đã chết nọ, trên tay một người có cầm cuốn truyện tranh "Super Dinosaur", đây cũng là một trong những tác phẩm của Robert Kirkman
Lỗi phim

Khi Abraham dùng chiếc xà beng đâm xuyên họng một walker, máu của nó đã bắn ra và dính đầy chiếc xà beng. Nhưng sau khi anh rút nó khỏi người con walker và quay ra nói chuyện với Tara, chiếc xà beng hoàn toàn sạch trơn và không có dính vết máu nào.
Ceragenia leprieurii

| Ceragenia leprieurii> Phân loại khoa học |
| --- | --- |
Giới (regnum): Animalia
Ngành (phylum): Arthropoda
Lớp (class): Insecta
Bộ (ordo): Coleoptera
Phân bộ (subordo): Polyphaga
Liên họ (superfamilia): Cerambycoidea
Họ (familia): Cerambycidae
Chi (genus): Ceragenia
Loài (species): C. leprieurii
Danh pháp hai phần
Ceragenia leprieurii Buquet in Guérin-Méneville, 1844 
Ceragenia leprieurii là một loài bọ cánh cứng trong họ Cerambycidae.
Chú thích

↑  Bisby, F.A.; Roskov, Y.R.; Orrell, T.M.; Nicolson, D.; Paglinawan, L.E.; Bailly, N.; Kirk, P.M.; Bourgoin, T.; Baillargeon, G.; Ouvrard, D. (2011). “Species 2000 & ITIS Catalogue of Life: 2011 Annual Checklist”. Species 2000: Reading, UK. Truy cập ngày 24 tháng 9 năm 2012.
Compsibidion paradoxum

| Compsibidion paradoxum> Phân loại khoa học |
| --- | --- |
Giới (regnum): Animalia
Ngành (phylum): Arthropoda
Lớp (class): Insecta
Bộ (ordo): Coleoptera
Phân bộ (subordo): Polyphaga
Liên họ (superfamilia): Cerambycoidea
Họ (familia): Cerambycidae
Chi (genus): Compsibidion
Loài (species): C. paradoxum
Danh pháp hai phần
Compsibidion paradoxum Martins, 1971 
Compsibidion paradoxum là một loài bọ cánh cứng trong họ Cerambycidae.
Chú thích

↑  Bisby, F.A.; Roskov, Y.R.; Orrell, T.M.; Nicolson, D.; Paglinawan, L.E.; Bailly, N.; Kirk, P.M.; Bourgoin, T.; Baillargeon, G.; Ouvrard, D. (2011). “Species 2000 & ITIS Catalogue of Life: 2011 Annual Checklist”. Species 2000: Reading, UK. Truy cập ngày 24 tháng 9 năm 2012.
Geranomyia pictorum

| Geranomyia pictorum> Phân loại khoa học |
| --- | --- |
Giới (regnum): Animalia
Ngành (phylum): Arthropoda
Lớp (class): Insecta
Bộ (ordo): Diptera
Họ (familia): Limoniidae
Chi (genus): Geranomyia
Loài (species): G. pictorum
Danh pháp hai phần
Geranomyia pictorum Alexander, 1929 
Geranomyia pictorum là một loài ruồi trong họ Limoniidae. Chúng phân bố ở miền Ấn Độ - Mã Lai.
Castro Alves

| Castro Alves |
| --- | --- |
—  Đô thị  —
 

 

Castro AlvesVị trí ở Brasil
Quốc gia:  Brasil
Bang: Bahia
Vùng thuộc bang: Metropolitana de Salvador
Tiểu vùng: Santo Antônio de Jesus
Đặt tên theo: Antônio Frederico de Castro Alves 
Diện tích
 • Tổng cộng: 762,981 km2 (294,589 mi2)
Dân số (2007)
 • Tổng cộng: 24.030
 • Mật độ: 31,49/km2 (81,6/mi2)
Múi giờ: BRT (UTC-3)
 • Mùa hè (DST): BRST (UTC-2)
Mã điện thoại: 75 
Castro Alves là một đô thị thuộc bang Bahia, Brasil. Đô thị này có diện tích 762,981 km², dân số năm 2007 là 24030 người, mật độ 31,49 người/km².
Psaliodes lucida

| Psaliodes lucida> Phân loại khoa học |
| --- | --- |
Giới (regnum): Animalia
Ngành (phylum): Arthropoda
Lớp (class): Insecta
Bộ (ordo): Lepidoptera
Họ (familia): Geometridae
Chi (genus): Psaliodes
Loài (species): P. lucida
Danh pháp hai phần
Psaliodes lucida Dognin, 1913 
Psaliodes lucida là một loài bướm đêm trong họ Geometridae.
Chú thích

↑  Bisby, F.A.; Roskov, Y.R.; Orrell, T.M.; Nicolson, D.; Paglinawan, L.E.; Bailly, N.; Kirk, P.M.; Bourgoin, T.; Baillargeon, G.; Ouvrard, D. (2011). “Species 2000 & ITIS Catalogue of Life: 2011 Annual Checklist”. Species 2000: Reading, UK. Truy cập ngày 17 tháng 6 năm 2014.
Gemiciler, Çayeli

| Gemiciler |
| --- | --- |
—  Xã  —
 
GemicilerVị trí ở Thổ Nhĩ Kỳ
Quốc gia:  Thổ Nhĩ Kỳ
Tỉnh: Rize
Huyện: Çayeli
Dân số (2010)
 • Tổng cộng: 79 người
Múi giờ: EET (UTC+2)
 • Mùa hè (DST): EEST (UTC+3)
Gemiciler là một xã thuộc huyện Çayeli, tỉnh Rize, Thổ Nhĩ Kỳ. Dân số thời điểm năm 2010 là 79 người.
Chú thích

↑  “Cities, towns and villages in Rize”. Viện thống kê Thổ Nhĩ Kỳ. Truy cập ngày 17 tháng 9 năm 2012.[liên kết hỏng]
Geranomyia platensis

| Geranomyia platensis> Phân loại khoa học |
| --- | --- |
Giới (regnum): Animalia
Ngành (phylum): Arthropoda
Lớp (class): Insecta
Bộ (ordo): Diptera
Họ (familia): Limoniidae
Chi (genus): Geranomyia
Loài (species): G. platensis
Danh pháp hai phần
Geranomyia platensis Alexander, 1923 
Geranomyia platensis là một loài ruồi trong họ Limoniidae. Chúng phân bố ở vùng Tân nhiệt đới.