stanford-oval/wikipedia huggingface dataset:
Hệ thống đo lường Planck
Quy mô Planck > Mối quan hệ với lực hấp dẫn

Tại quy mô của độ dài Planck, độ lớn của lực hấp dẫn được cho là sẽ tương đương với những lực khác, và có lý thuyết cho rằng tất cả lực cơ bản sẽ hợp nhất ở quy mô này, mặc dù cơ chế chính xác cho sự hợp nhất này chưa được biết rõ. Quy mô Planck này là nơi tác động của hấp dẫn lượng tử trở nên đáng kể trong các tương tác cơ bản, và các tính toán và cách tiếp cận hiện nay sụp đổ.
Trong khi các nhà vật lý hiểu biết khá rõ về sự tương tác của các lực cơ bản khác ở mức độ lượng tử, lực hấp dẫn lại có nhiều vấn đề hơn hẳn và không thể kết hợp với cơ học lượng tử ở mức năng lượng rất cao sử dụng lý thuyết trường lượng tử. Khi ấy, cần phải có một lý thuyết hấp dẫn lượng tử để giải quyết vấn đề này. Một số cách tiếp cận khác bao gồm lý thuyết dây và thuyết M, hấp dẫn lượng tử vòng, hình học không giao hoán, và cơ học lượng tử p-adic.
Quy mô Planck > Trong vũ trụ học

Bài chi tiết: Lịch sử vũ trụ
Trong vũ trụ học Big Bang, kỷ nguyên Planck hay thời kỳ Planck là giai đoạn sớm nhất của Vụ Nổ Lớn, trước khi vũ trụ có tuổi đời bằng một thời gian Planck, tP, xấp xỉ 10−43 giây. Không có lý thuyết vật lý nào hiện nay có thể mô tả khoảng thời gian ngắn như vậy, và không rõ khái niệm thời gian có ý nghĩa gì với giá trị nhỏ hơn thời gian Planck. Các nhà vật lý cho rằng hiệu ứng lượng tử của lực hấp dẫn thống trị các tương tác vật lý trong trường hợp đó. Ở quy mô này, lực thống nhất của Mô hình chuẩn được xem là hợp nhất với lực hấp dẫn. Cực kỳ nóng và đặc, kỷ nguyên Planck được nối tiếp bởi kỷ nguyên thống nhất lớn, nơi lực hấp dẫn bị tách khỏi lực thống nhất của Mô hình chuẩn, theo sau bởi kỷ nguyên lạm phát, kết thúc sau khoảng 10−32 giây (hay 1010 tP).
So với kỷ nguyên Planck, vũ trụ quan sát được hiện nay khi biểu diễn bằng đơn vị Planck trông rất tột cùng:
| Tính chất của  vũ trụ quan sát được | Giá trị xấp xỉ  trong đơn vị Planck | Giá trị tương đương |
| --- | --- | --- |
| Tuổi | 8.08 × 1060 tP | 4.35 × 1017 s, hay 13.8 × 109 năm |
| Đường kính | 5.4 × 1061 lP | 8.7 × 1026 m hay 9.2 × 1010 ly |
| Khối lượng | khoảng 1060 mP | 1053 kg hay 5 × 1022 khối lượng mặt trời (chỉ tính sao) 1080 proton (còn gọi là số Eddington) |
| Mật độ tới hạn | 1.8 × 10−123 ρP | 9.9 × 10−27 kg m−3 |
| Nhiệt độ | 1.9 × 10−32 TP | 2.725 K  nhiệt độ của bức xạ nền vũ trụ |
| Hằng số vũ trụ | 5.6 × 10−122 t −2 P | 1.9 × 10−35 s−2 |
| Hằng số Hubble | 1.18 × 10−61 t −1 P | 2.2 × 10−18 s−1 |
Xem thêm thông tin: Sự thay đổi hằng số vật lý theo thời gian và Giả thuyết số lớn Dirac
Sự xuất hiện các con số lớn gần bằng hoặc liên quan tới 1060 trong bảng trên là một điều ngẫu nhiên làm một số nhà lý thuyết tò mò. Đó là một ví dụ về kiểu số lớn tình cờ khiến một số nhà vật lý như Eddington và Dirac phát triển một giả thuyết vật lý khác (như là vận tốc ánh sáng thay đổi hay giả thuyết G biến thiên của Dirac). Sau khi hằng số vũ trụ được đo đạc năm 1998, xấp xỉ bằng 10−122 trong đơn vị Planck, người ta thấy rằng con số này gần bằng nghịch đảo của bình phương tuổi của vũ trụ. Barrow và Shaw (2011) đề xuất một lý thuyết khác mà trong đó Λ là một trường thay đổi sao cho giá trị của nó Λ ~ T−2 trong suốt lịch sử của vũ trụ.
Các đơn vị > Diện tích Planck

Bài chi tiết: Độ dài Planck
Các đơn vị > Điện tích Planck

Bài chi tiết: Điện tích Planck
Các đơn vị > Độ dài Planck

Bài chi tiết: Độ dài Planck
Các đơn vị > Động lượng Planck

Động lượng Planck bằng khối lượng Planck nhân với vận tốc ánh sáng. Không giống như các đơn vị Planck khá, động lượng Planck nằm trong khoảng kích cỡ con người. Ví dụ, chạy với một vật nặng 2 kg (108 khối lượng Planck) với vận tốc chạy trung bình 3 m/s (10−8 tốc độ ánh sáng trong chân không) khiến vật đó có khoảng 1 động lượng Planck. Một người nặng 70 kg đi bộ với vận tốc khoảng 1,4 m/s (5,0 km/h) sẽ có động lượng vào khoảng 15  m_{\text{P}}c.
Các đơn vị > Khối lượng Planck

Bài chi tiết: Khối lượng Planck
Các đơn vị > Khối lượng riêng Planck

Khối lượng riêng Planck là một đơn vị rất lớn, bằng khoảng 1023 khối lượng mặt trời ép vào một không gian cỡ hạt nhân nguyên tử. Khối lượng riêng Planck được xem là giá trị chặn trên của khối lượng riêng.
Các đơn vị > Lực Planck

Lực Planck là đơn vị của lực suy ra từ các đơn vị Planck cơ bản cho thời gian, độ dài và khối lượng. Nó bằng đơn vị tự nhiên của động lượng chia cho thời gian.
Lực Planck liên quan tới sự tương quan giữa lực hấp dẫn và lực điện từ: lực hút hấp dẫn giữa hai vật nặng 1 khối lượng Planck cách nhau 1 độ dài Planck là 1 lực Planck; tương tự, lực đểy/hút tĩnh điện giữa hai diện tích Planck cách nhau 1 độ dài Planck có độ lớn bằng 1 lực Planck.
Lực Planck xuất hiện trong phương trình trường Einstein, mô tả tính chất của trường hấp dẫn xung quanh một vật thể bất kỳ:
trong đó  G_{\mu \nu } là tenxơ Einstein và  T_{\mu \nu } là tenxơ ứng suất–năng lượng. Lực Planck do đó mô tả mức độ hay khả năng của không-thời gian  bị bẻ cong bởi một khối lượng-năng lượng cho trước.
Từ năm 1993, nhiều tác giả (De Sabbata & Sivaram, Massa, Kostro & Lange, Gibbons, Schiller) cho rằng lực Planck là lực lớn nhất có thể quan sát được trong tự nhiên. Tính chất giới hạn này đúng cho lực hấp dẫn và bất kỳ loại lực nào khác.
Các đơn vị > Năng lượng Planck

Hầu hết các đơn vị Planck đều rất nhỏ, như độ dài hay thời gian Planck, hoặc rất lớn, như nhiệt độ hay gia tốc Planck. Để so sánh, năng lượng Planck xấp xỉ bằng năng lượng dự trữ trong một thùng nhiên liệu (57.2 L xăng với 34.2 MJ/L hóa năng). Tia vũ trụ năng lượng cực cao quan sát năm 1991 có mức năng lượng đo được khoảng 50 joules, bằng khoảng 2,5 × 10−8 EP. Về mặt lý thuyết, các photon năng lượng cao nhất mang khoảng 1 EP năng lượng, trên mức đó nó không khác một hạt Planck mang cùng năng lượng.
Các đơn vị > Nhiệt độ Planck

Một nhiệt độ Planck, bằng khoảng 1,416784(16)×1032 K, được coi là giới hạn cơ bản của nhiệt độ. Một vật thể với nhiệt độ 142×1032 kelvin (TP) sẽ phát ra bức xạ vật đen with a bước sóng tối đa là 1616×10−35 m (độ dài Planck), khi đó mỗi photon và va chạm sẽ có đủ năng lượng để tạo thành hạt Planck. Hiện không có mô hình vật lý nào mô tả được nhiệt độ lớn hơn hoặc bằng nhiệt độ Planck TP.
Các đơn vị > Thời gian Planck

Một đơn vị thời gian Planck là khoảng thời gian cần để ánh sáng di chuyển được quãng đường 1 độ dài Planck trong chân không, tức bằng khoảng 5.39 × 10−44 s (đơn vị Gauss). Tất cả thí nghiệm và trải nghiệm thực tế diễn ra trên khoảng thời gian lớn hơn rất nhiều so với thời gian Planck, khiến bất kỳ hiện tượng gì diễn tra ở quy mô Planck không thể phát hiện được với trình độ khoa học công nghệ ngày nay. Tính đến  tháng 11 năm 2016, sai số thời gian nhỏ nhất trong đo đạc trực tiếp nằm trong khoảng 850 zepto giây (8.50 × 10−19 giây).
Các cách chuẩn hóa khác

Như đã nói ở trên, hệ đo lường Planck được suy ra bằng cách "chuẩn hóa" giá trị của một số hằng số phổ quát thành 1. Cách chuẩn hóa này không phải là duy nhất hay tốt nhất. Hơn nữa, việc chọn thừa số nào để chuẩn hóa trong số các hằng số trong vật lý không rõ ràng, và giá trị của hệ đo lường Planck phụ thuộc vào sự chọn lựa này.
Hệ số 4π rất phổ biến trong vật lý lý thuyết vì diện tích bề mặt của một mặt cầu với bán kính r là 4πr2. Điều này, cùng với khái niệm của thông lượng, là cơ sở của định luật nghịch đảo bình phương, định luật Gauss, và toán tử div cho mật độ thông lượng. Ví dụ, trường hấp dẫn và điện trường tạo bởi điện tích điểm có tính đổi xứng hình cầu. Ví dụ, hệ số 4πr2 xuất hiện trong mẫu số của định luật Coulomb trong đơn vị Lorentz–Heaviside, là do thông lượng của điện trường được phân phối đều khắp bề mặt của hình cầu. Tương tự với định luật hấp dẫn của Newton. (Nếu không gian có nhiều hơn ba chiều, hệ số 4π sẽ phải được chỉnh sửa theo hình học của mặt cầu trong không gian nhiều chiều.)
Do đó một số nhà vật lý sau Planck đề xuất không chuẩn hóa G mà là 4πG (hoặc 8πG hay 16πG) thành 1. Làm thế sẽ tạo ra hệ số 1/4π (hoặc 1/8π hay 1/16π) trong phương trình của định luật vạn vật hấp dẫn, tương đồng với định luật Coulomb viết theo độ điện thẩm chân không. Khi việc này được áp dụng cho hằng số điện từ ε0, hệ đơn vị này được gọi là hệ đo lường Lorentz–Heaviside dạng hợp lý hóa. Khi áp dụng cho cả đơn vị Planck và hằng số hấp dẫn, người ta gọi đó là hệ đo lường Planck hợp lý hóa và được dùng trong vật lý hạt.
Nói cách khác, hệ đo lường Planck hợp lý hóa được định nghĩa sao cho  c=4\pi G=\hbar =\varepsilon _{0}=k_{\text{B}}=1.
Các cách chuẩn hóa khác > Lực hấp dẫn

Năm 1899, định luật vạn vật hấp dẫn của Newton vẫn được coi là chính xác, khi mà thuyết tương đối rộng vẫn chưa ra đời. Do đó Planck chuẩn hóa hằng số hấp dẫn G trong định luật của Newton thành 1. Trong những lý thuyết sau đó, G hầu như luôn xuất hiện trong công thức cùng hệ số 4π hoặc một hệ số nguyên nào khác. Do đó, một số đề xuất cho rằng nên chuẩn hóa 4πG thay vì chỉ G.
Chuẩn hóa 4πG thành 1:
Định luật hấp dẫn Gauss trở thành Φg = −M (thay vì Φg = −4πM trong đơn vị Planck).
Loại bỏ 4πG khỏi phương trình Poisson.
Loại bỏ 4πG trong phương trình điện từ hấp dẫn. Những phương trình này, đúng trong trường hấp dẫn yếu hoặc không-thời gian phẳng, có dạng giống với phương trình Maxwell (và phương trình lực Lorentz) của điện từ, với khối lượng riêng thay vì mật độ điện tích, và 1/4πG thay cho ε0.
Chuẩn hóa trở kháng đặc trưng Z0 của sóng hấp dẫn trong chân không thành 1. (Thường được biểu diễn là 4πG/c)
Loại bỏ 4πG khỏi công thức Bekenstein–Hawking (cho entropy của một lỗ đen theo khối lượng m và diện tích chân trời sự kiện A), trở thành SBH = πA = m2.
Chuẩn hóa 8πG = 1 sẽ loại bỏ 8πG khỏi phương trình trường Einstein, tác động Einstein–Hilbert, và phương trình Friedmann, cho lực hấp dẫn. Hệ đơn vị Planck sửa đổi sao cho 8πG = 1 được gọi là hệ đo lường Planck thu gọn, do khối lượng Planck được chia cho √8π. Ngoài ra, công thức Bekenstein–Hawking cho entropy của lỗ đen trở thành S = m2/2 = 2πA.
Chuẩn hóa 16πG = 1 sẽ loại bỏ hằng số c4/16πG khỏi tác động Einstein–Hilbert. Phương trình trường Einstein dạng sử dụng hằng số vũ trụ Λ trở thành Rμν + Λgμν = 1/2(Rgμν + Tμν).
Các cách chuẩn hóa khác > Lực điện từ

Hệ đơn vị Planck chuẩn hóa hằng số Coulomb ke = 1/4πε0 thành 1 (giống hệ đo lường CGS). Điều này khiến cho đơn vị Planck cho trở kháng, ZP bằng Z0/4π, trong đó Z0 là trở kháng đặc trưng của chân không.
Chuẩn hóa độ điện thẩm chân không ε0 thành 1:
Chuẩn hóa độ từ thẩm chân không μ0 = 1 (vì c = 1).
Chuẩn hóa trở kháng đặc trưng của chân không Z0 = 1.
Loại bỏ 4π khỏi dạng không thứ nguyên của phương trình Maxwell.
Loại bỏ ε0 khỏi dạng không thứ nguyên của định luật Coulomb, nhưng hệ số 4πr2 vẫn nằm trong mẫu số.
Các cách chuẩn hóa khác > Nhiệt độ

Planck chuẩn hóa hằng số Boltzmann kB thành 1.
Chuẩn hóa 1/2kB thành 1:
Loại bỏ hệ số 1/2 trong dạng không thứ nguyên của phương trình nhiệt năng trên hạt trên bậc tự do.
Không ảnh hưởng gì đến các đơn vị Planck cơ bản hay suy ra trong Bảng 3 và 4
Maypacius curiosus

| Maypacius curiosus> Phân loại khoa học |
| --- | --- |
Giới (regnum): Animalia
Ngành (phylum): Arthropoda
Phân ngành (subphylum): Chelicerata
(không phân hạng): Arachnomorpha
Lớp (class): Arachnida
Bộ (ordo): Araneae
Họ (familia): Pisauridae
Chi (genus): Maypacius
Loài (species): M. curiosus
Danh pháp hai phần
Maypacius curiosus Blandin, 1975 
Maypacius curiosus là một loài nhện trong họ Pisauridae.
Loài này thuộc chi Maypacius. Maypacius curiosus được miêu tả năm 1975 bởi Blandin.
Chú thích

↑  Platnick, Norman I. (2010): The world spider catalog, version 10.5. American Museum of Natural History.
Mastinocerus ruficollis

| Mastinocerus ruficollis> Phân loại khoa học |
| --- | --- |
Giới (regnum): Animalia
Ngành (phylum): Arthropoda
Lớp (class): Insecta
Bộ (ordo): Coleoptera
Họ (familia): Phengodidae
Chi (genus): Mastinocerus
Loài (species): M. ruficollis
Danh pháp hai phần
Mastinocerus ruficollis Wittmer, 1976 
Mastinocerus ruficollis là một loài bọ cánh cứng trong họ Phengodidae. Loài này được Wittmer miêu tả khoa học năm 1976.
Chú thích

↑  Hallan, J.  (2010) Synopsis of the described Coleoptera of the World 6 juni 2010
Mastinocerus araucanus

| Mastinocerus araucanus> Phân loại khoa học |
| --- | --- |
Giới (regnum): Animalia
Ngành (phylum): Arthropoda
Lớp (class): Insecta
Bộ (ordo): Coleoptera
Họ (familia): Phengodidae
Chi (genus): Mastinocerus
Loài (species): M. araucanus
Danh pháp hai phần
Mastinocerus araucanus Wittmer, 1963 
Mastinocerus araucanus là một loài bọ cánh cứng trong họ Phengodidae. Loài này được Wittmer miêu tả khoa học năm 1963.
Chú thích

↑  Hallan, J.  (2010) Synopsis of the described Coleoptera of the World 6 juni 2010
Maypacius stuhlmanni

| Maypacius stuhlmanni> Phân loại khoa học |
| --- | --- |
Giới (regnum): Animalia
Ngành (phylum): Arthropoda
Phân ngành (subphylum): Chelicerata
(không phân hạng): Arachnomorpha
Lớp (class): Arachnida
Bộ (ordo): Araneae
Họ (familia): Pisauridae
Chi (genus): Maypacius
Loài (species): M. stuhlmanni
Danh pháp hai phần
Maypacius stuhlmanni Bösenberg & Lenz, 1895 
Maypacius stuhlmanni là một loài nhện trong họ Pisauridae.
Loài này thuộc chi Maypacius. Maypacius stuhlmanni được miêu tả năm 1895 bởi Friedrich Wilhelm Bösenberg & Lenz.
Chú thích

↑  Platnick, Norman I. (2010): The world spider catalog, version 10.5. American Museum of Natural History.
Jászárokszállás

| Jászárokszállás |
| --- | --- |
—  Thành phố  —
 

  Hiệu kỳ Huy hiệu
Jászárokszállás
Quốc gia:  Hungary
Hạt: Jász-Nagykun-Szolnok
Tiểu vùng: Jászberényi
Diện tích
 • Tổng cộng: 77,17 km2 (29,80 mi2)
Dân số (2010)
 • Tổng cộng: 7.962
 • Mật độ: 103/km2 (270/mi2)
Múi giờ: CET (UTC+1)
 • Mùa hè (DST): CEST (UTC+2)
5123 
Mã điện thoại: 57 
Jászárokszállás là một thành phố thuộc hạt Jász-Nagykun-Szolnok, Hungary. Thành phố này có diện tích 77,17 km², dân số năm 2010 là 7962 người, mật độ 103 người/km².
Mastinocerus ondulatus

| Mastinocerus ondulatus> Phân loại khoa học |
| --- | --- |
Giới (regnum): Animalia
Ngành (phylum): Arthropoda
Lớp (class): Insecta
Bộ (ordo): Coleoptera
Họ (familia): Phengodidae
Chi (genus): Mastinocerus
Loài (species): M. ondulatus
Danh pháp hai phần
Mastinocerus ondulatus Wittmer, 1963 
Mastinocerus ondulatus là một loài bọ cánh cứng trong họ Phengodidae. Loài này được Wittmer miêu tả khoa học năm 1963.
Chú thích

↑  Hallan, J.  (2010) Synopsis of the described Coleoptera of the World 6 juni 2010
Jõgisoo, Harju County

| Jõgisoo |
| --- | --- |
—  Village  —
 
Jõgisoo
Country:  Estonia
County: Harju County
Parish: Saue Parish
Múi giờ: EET (UTC+2)
 • Mùa hè (DST): EEST (UTC+3)
Mã bưu chính: 76411, 76412 
Jõgisoo là một ngôi làng thuộc Saue Parish, hạt Harju ở bắc Estonia.
Kaghtsrashen

| Kaghtsrashen |
| --- | --- |
—  Đô thị  —
 

KaghtsrashenVị trí ở Armenia
Tọa độ: 39°58′12″B 44°37′12″Đ﻿ / ﻿39,97°B 44,62°Đ﻿ / 39.97000; 44.62000 
Quốc gia: Armenia
Tỉnh: Ararat
Dân số (2011 ước tính)
 • Tổng cộng: 3.110 người
Múi giờ: UTC (UTC+4)
 • Mùa hè (DST): UTC (UTC+5)
Kaghtsrashen là một đô thị thuộc tỉnh Ararat, Armenia. Dân số ước tính năm 2011 là 3110 người.
Maypearl, Texas

| Maypearl, Texas |
| --- | --- |
—  Thành phố  —
 

 
 Vị trí trong Quận Ellis, Texas
 Vị trí quận Ellis trong tiểu bang Texas ở Hoa Kỷ
Maypearl, Texas
Quốc gia: Hoa Kỳ
Tiểu bang: Texas
Quận: Quận Ellis
Dân số (2010)
 • Tổng cộng: 934
Múi giờ: CST (UTC-6)
 • Mùa hè (DST): CDT (UTC-5)
Mã bưu chính: 76064 
Mã điện thoại: 972 
Maypearl là một thành phố thuộc quận Ellis, tiểu bang Texas, Hoa Kỳ. Năm 2010, dân số của xã này là 934 người.
Dân số

Dân số năm 2000: 746 người.
Dân số năm 2010: 934 người.
Labeo fisheri

| Labeo fisheri |
| --- | --- |

Tình trạng bảo tồn
 Nguy cấp  (IUCN 2.3)
Phân loại khoa học
Giới (regnum): Animalia
Ngành (phylum): Chordata
Lớp (class): Actinopterygii
Bộ (ordo): Cypriniformes
Họ (familia): Cyprinidae
Chi (genus): Labeo
Loài (species): L. fisheri
Danh pháp hai phần
Labeo fisheri D. S. Jordan & Starks, 1917 
The Green Labeo or Mountain Labeo (Labeo fisheri) là một loài cá vây tia trong họ Cyprinidae.
Nó chỉ được tìm thấy ở Sri Lanka.
Platypelis milloti

| Platypelis milloti> Tình trạng bảo tồn |
| --- | --- |
 Nguy cấp  (IUCN 3.1)
Phân loại khoa học
Giới (regnum): Animalia
Ngành (phylum): Chordata
Lớp (class): Amphibia
Bộ (ordo): Anura
Họ (familia): Microhylidae
Chi (genus): Platypelis
Loài (species): P. milloti
Danh pháp hai phần
Platypelis milloti Guibé, 1950 
Platypelis milloti là một loài ếch trong họ Nhái bầu. Chúng là loài đặc hữu của Madagascar.
Môi trường sống tự nhiên của chúng là các khu rừng ẩm ướt đất thấp nhiệt đới hoặc cận nhiệt đới. Loài này đang bị đe dọa do mất môi trường sống.
Mayra Alejandra

Mayra Alejandra [my'rah / aleh-han'-drah] (7 tháng 5 năm 1958 – 17 tháng 4 năm 2014) là một nữ diễn viên điện ảnh và truyền hình Venezuela.
Tiểu sử

Sinh ra với tên Mayra Alejandra Rodríguez Lezama, cô được nuôi dưỡng trong một gia dình của các nghệ sĩ và chắc chắn có một số đam mê giống nhau. Cha của cô, Charles Barry (sinh ra Carlos Rodríguez), là một người hài hước và là thành viên sáng lập của chương trình hài kịch Radio Rochela lâu đời, trong khi mẹ cô, Ligia Lezama, là một nhà văn kịch bản và cũng là một nữ diễn viên có thể. Bên cạnh đó, gia đình của Mayra còn có anh trai cô Juan Carlos Barry, một người hài hước như cha anh, và chú họ Miguel Ángel Barry, một ca sĩ tenor lyric.
Trong phần lớn sự nghiệp của mình, một nhân vật Mayra đã đương đầu với những biến cố đáng tiếc không thể tránh khỏi trong các bộ phim truyền hình và phim ảnh bằng cách truyền tải một biểu cảm căng thẳng hoặc lo lắng. Những giọt nước mắt hay khí chất của cô ấy rất ngắn và ngọt ngào, và nó nhấn mạnh sức mạnh nội tâm dự tính của các nhân vật của cô ấy đã chứng minh một ý nghĩa hình ảnh của nữ quyền. Kỹ thuật của cô là tự phát và hiệu quả, nhưng thiên tài diễn xuất và tài hùng biện của cô dựa vào đôi mắt biểu cảm và phong cách duyên dáng của đôi tay.
Sau khi học trung học, Mayra xuất hiện lần đầu trong Đài truyền hình Radio telenovela Valentina (1975). Sau đó, vai chính đầu tiên của cô là trong Angélica (1976), nơi cô đóng vai một nhân vật được tạo ra đặc biệt được thiết kế cho cô bởi mẹ cô Ligia Lezama. Sau đó, nữ diễn viên trẻ đã xuất sắc tham gia La hija de Juana Crespo (1977), một bộ phim truyền hình hiệu quả từ Salvador Garmendia và Jose Ignacio Cabrujas.
Mayra tiếp theo xuất hiện trong một hit khác, Luisana Mia (1981), nhưng cô được nhớ đến nhiều nhất với vai diễn mạnh mẽ trong Leonela (1983), trong đó cô đóng vai một nạn nhân hiếp dâm yêu một kẻ hiếp dâm. Cô cũng xuất hiện trong các phần thông cảm trong Bienvenida Esperanza (1983), Marta y Javier (1983) và La Mujer Prohibida (1991).
Tuy nhiên, Mayra chỉ cần hai bộ phim để tạo ra một hình ảnh lâu năm về vai nữ chính thu hút trong điện ảnh Venezuela.
Miss USA 2006

Miss USA 2006 là cuộc thi Miss USA lần thứ 55 được tổ chức tại thành phố Baltimore, Maryland vào ngày 21 tháng 4 năm 2006. Cuộc thi có sự tham dự của 51 hoa hậu đại diện cho các tiểu bang của nước Mỹ với vương miện thuộc về người đẹp Tara Conner của Kentucky.
Kết quả chính > Những danh hiệu cao nhất

Miss USA 2006: Tara Conner - Kentucky
Á hậu 1: Tamiko Nash - California
Á hậu 2: Lisa Wilson - Georgia
Á hậu 3: Stacy Offenberger - Ohio
Á hậu 4: Cristin Duren - Florida
Kết quả chính > Top 10

Haleigh Stidham - Alabama
Candace Allen - Washington, D.C.
Leeann Tingley - Rhode Island
Lacie Lybrand - Nam Carolina
Lauren Lanning - Texas
Kết quả chính > Top 15

Brenna Sakas - Arizona
Catherine Warren - Illinois
Katee Stearns - Maine
Lauren Scyphers - Nevada
Lauren Grissom - Tennessee
Kết quả chính > Giải thưởng phụ

Hoa hậu Thân thiện: Dottie Cannon - Minnesota
Hoa hậu Ăn ảnh: Cristin Duren - Florida
Thông tin thêm

Tara Conner đại diện cho nước Mỹ tham dự cuộc thi Hoa hậu Hoàn vũ 2006 và đoạt ngôi á hậu 4. Sau đó, cô dính phải những scandal tai tiếng và suýt bị tước vương miện, nhưng cuối cùng được giữ lại vương miện với cam kết sẽ sửa chữa lỗi lầm.
Kết quả cuộc thi Miss USA 2006
Maraschia caspica

| Maraschia caspica> Phân loại khoa học |
| --- | --- |
Giới (regnum): Animalia
Ngành (phylum): Arthropoda
Lớp (class): Insecta
Bộ (ordo): Lepidoptera
Họ (familia): Noctuidae
Chi (genus): Maraschia
Loài (species): M. caspica
Danh pháp hai phần
Maraschia caspica Kusnetzov, 1958 
Maraschia caspica là một loài bướm đêm trong họ Noctuidae.
Chú thích

↑  Bisby, F.A.; Roskov, Y.R.; Orrell, T.M.; Nicolson, D.; Paglinawan, L.E.; Bailly, N.; Kirk, P.M.; Bourgoin, T.; Baillargeon, G.; Ouvrard, D. (2011). “Species 2000 & ITIS Catalogue of Life: 2011 Annual Checklist”. Species 2000: Reading, UK. Truy cập ngày 28 tháng 6 năm 2014.
↑  Beccaloni, G. W., Scoble, M. J., Robinson, G. S. & Pitkin, B. (Editors). (2003) The Global Lepidoptera Names Index (LepIndex). (Geraadpleegd maart 2013).
Hypertrichosis

"Hội chứng người sói" chuyển hướng đến đây. Đừng nhầm lẫn với Chứng hoang tưởng hóa sói.
| Hypertrichosis |
| --- | --- |
Chuyên khoa: khoa da liễu
ICD-10: L68, Q84.2
ICD-9-CM: 704.1, 757.4
OMIM: 135400
DiseasesDB: 20886
MedlinePlus: 003148
eMedicine: article/1072031
MeSH: D006983
Petrus Gonsalvus, "The Hairy Man" bởi Joris Hoefnagel từ "Elementa Depicta."
Hypertrichosis (hay còn gọi là hội chứng Ambras, bệnh người sói, bệnh ma sói, hội chứng người sói)  là một loại bệnh do sự phát triển bất thường râu, tóc ở các khu vực trên cơ thể người; các trường hợp nặng của bệnh này được chính thức gọi là hội chứng người sói, bởi vì vẻ bên ngoại của người bị bệnh giống như người sói.
Các hại dạng của bệnh là dạng tổng quát, lông và tóc mọc trên toàn bộ cơ thể và dạng cục bộ, với lông, tóc chỉ xuất hiện ở vùng da nào đó trên cơ thể. Bệnh Hypertrichosis có thể là bẩm sinh (ngay khi sinh) hay diễn biến sau đó.
Mecosorus elongatus

| Mecosorus elongatus> Phân loại khoa học |
| --- | --- |
Giới (regnum): Plantae
Ngành (divisio): Pteridophyta
Lớp (class): Polypodiopsida
Bộ (ordo): Polypodiales
Họ (familia): Polypodiaceae
Chi (genus): Mecosorus
Loài (species): M. elongatus
Danh pháp hai phần
Mecosorus elongatus Klotzsch, 1847 
Mecosorus elongatus là một loài dương xỉ trong họ Polypodiaceae. Loài này được Klotzsch mô tả khoa học đầu tiên năm 1847.
Danh pháp khoa học của loài này chưa được làm sáng tỏ.
Chú thích

↑  The Plant List (2010). “Mecosorus elongatus”. Truy cập ngày 28 tháng 5 năm 2014.
Ludíkov

| Ludíkov |
| --- | --- |
—  Làng  —
 

  Hiệu kỳ Huy hiệu
Ludíkov
Quốc gia:  Cộng hòa Séc
Vùng: Jihomoravský
Huyện: Blansko
Diện tích
 • Tổng cộng: 4,03 km2 (156 mi2)
Độ cao: 607 m (1,991 ft)
Dân số (2012)
 • Tổng cộng: 312
 • Mật độ: 0,77/km2 (2,0/mi2)
Múi giờ: CET (UTC+1)
 • Mùa hè (DST): CEST (UTC+2)
NUTS 5: CZ0641 531006
Ludíkov là một làng thuộc huyện Blansko, vùng Jihomoravský, Cộng hòa Séc.
José Maria da Silva Paranhos
Chú thích

↑  Nabuco 1975, tr. 713.Lỗi sfn: không có mục tiêu: CITEREFNabuco1975 (trợ giúp)
Hypenomorpha

| Hypenomorpha> Phân loại khoa học |
| --- | --- |
Giới (regnum): Animalia
Ngành (phylum): Arthropoda
Lớp (class): Insecta
Bộ (ordo): Lepidoptera
Họ (familia): Erebidae
Chi (genus): Hypenomorpha
Hypenomorpha là một chi bướm đêm thuộc họ Erebidae.
Kalaba, Avanos

| Kalaba |
| --- | --- |
—  Thị trấn  —
 
KalabaVị trí ở Thổ Nhĩ Kỳ
Quốc gia:  Thổ Nhĩ Kỳ
Tỉnh: Nevşehir
Huyện: Avanos
Dân số (2011)
 • Tổng cộng: 4,73 người
Múi giờ: EET (UTC+2)
 • Mùa hè (DST): EEST (UTC+3)
Mã bưu chính: 50840 
Kalaba là một thị trấn thuộc huyện Avanos, tỉnh Nevşehir, Thổ Nhĩ Kỳ. Dân số thời điểm năm 2011 là 4.73 người.
Chú thích

↑  “Cities, towns and villages in Nevşehir”. Viện thống kê Thổ Nhĩ Kỳ. Bản gốc lưu trữ ngày 19 tháng 2 năm 2013. Truy cập ngày 17 tháng 9 năm 2012.