stanford-oval/wikipedia huggingface dataset:
Sự kiện Tập đoàn phản Đảng
Những lời buộc tội chống lại các thành viên của «tập đoàn phản Đảng»

Trong «Nghị quyết…» các cáo buộc sau đây đã được đưa ra đối với các thành viên của «tập đoàn phản Đảng»:
phản đối đường lối của đảng, gây bè phái nhằm tìm cách thay đổi thành phần của các cơ quan quản lý của đảng;
chống lại việc mở rộng quyền của các nước cộng hòa tự trị cũng như tăng cường vai trò của Xô viết địa phương;
cố gắng phá vỡ sự sắp xếp lại quản lý công nghiệp và thành lập các Ủy ban Kinh tế Quốc dân;
không nhận ra sự cần thiết phải tăng lợi ích vật chất của nông trường tập thể;
đấu tranh chống lại sự cố gắng của đảng để bắt kịp Hoa Kỳ trong việc sản xuất sữa, bơ và thịt trên đầu người trong những năm tới;
ủng hộ việc sủng bái cá nhân;
Molotov chống lại nhiệm vụ phục hồi đất Xử Nữ;
Molotov, với tư cách là Bộ trưởng Bộ Ngoại giao, phản đối việc cải thiện quan hệ với 
Nam Tư, cản trở việc ký kết hiệp ước nhà nước với Áo, chống lại việc bình thường hóa quan hệ với Nhật Bản; phản đối các quy định về khả năng ngăn chặn chiến tranh trong điều kiện hiện đại, về khả năng chuyển đổi sang chủ nghĩa xã hội ở các quốc gia khác nhau, về sự cần thiết phải tăng cường liên hệ giữa ĐCSLX với các đảng tiến bộ ở nước ngoài; bác bỏ lời khuyên thiết lập liên lạc cá nhân giữa các nhà lãnh đạo Liên Xô và chính khách của các quốc gia khác.
Phản ứng ở các địa phương

Ở cấp địa phương thì có nhiều phản ứng khác nhau: có các tổ chức đảng địa phương từ chối phê chuẩn Nghị quyết «Về tập đoàn phản Đảng». Ví dụ, Đảng ủy khu vực Kamchatka đã thông báo cho Ủy ban Trung ương về sự gián đoạn của phiên họp làm việc tại nhà máy đóng hộp cá số 46 của nhà máy chế biến cá Kikhchinsky ở Ust-Bol'sheretsky (lấy cớ từ chối): 81 người đã bỏ phiếu cho đề xuất ủng hộ tập đoàn phản Đảng, và chỉ có 31 người bỏ phiếu phê chuẩn Nghị quyết Trung ương (sau đó giám đốc nhà máy bị cách chức, và đảng ủy Kamchatka buộc phải phê chuẩn Nghị quyết Trung ương).
Sóng hấp dẫn

Bài này viết về sóng hấp dẫn trong thuyết tương đối rộng. Đối với sóng trong thủy động lực học, xem sóng trọng lực.
Hình ảnh sóng hấp dẫn, do Advanced LIGO thông báo phát hiện trực tiếp và công bố ngày 11/2/2016.
Trong vật lý học, sóng hấp dẫn (tiếng Anh: gravitational wave) là những dao động nhấp nhô bởi độ cong của cấu trúc không-thời gian thành các dạng sóng lan truyền ra bên ngoài từ sự thăng giáng các nguồn hấp dẫn (thay đổi theo thời gian), và những sóng này mang năng lượng dưới dạng bức xạ hấp dẫn. Albert Einstein, vào năm 1916, dựa trên thuyết tương đối rộng của ông lần đầu tiên đã dự đoán có sóng hấp dẫn. Nhóm cộng tác khoa học Advanced LIGO đã thu được trực tiếp tín hiệu sóng hấp dẫn từ kết quả hai lỗ đen sáp nhập vào ngày 14 tháng 9 năm 2015 và phát hiện này được thông báo trong cuộc họp báo tổ chức ngày 11 tháng 2 năm 2016 bởi Quỹ Khoa học Quốc gia (NSF). Theo thuyết tương đối rộng, sóng hấp dẫn có thể phát ra từ một hệ sao đôi chứa sao lùn trắng, sao neutron hoặc lỗ đen. Hiện tượng sóng hấp dẫn là một trong những hệ quả của tính hiệp biến Lorentz cục bộ trong thuyết tương đối tổng quát, bởi vì tốc độ lan truyền tương tác bị giới hạn bởi đặc tính này. Nhưng trong lý thuyết hấp dẫn của Newton tất cả các vật tương tác tức thì với nhau, vì vậy không có sóng hấp dẫn trong lý thuyết cổ điển này.
Các nhà khoa học đã thăm dò dấu hiệu của bức xạ hấp dẫn bằng các phương pháp gián tiếp khác nhau. Ví dụ, Russell Hulse và Joseph Taylor tìm thấy hệ sao xung Hulse - Taylor có chu kỳ quỹ đạo giảm dần theo thời gian do hai sao neutron quay gần về phía nhau, từ đó cung cấp bằng chứng cho sự tồn tại của sóng hấp dẫn; vì sự phát hiện này mà vào năm 1993 hai ông được Giải Nobel Vật lý. Các nhà khoa học cũng sử dụng các trạm dò sóng hấp dẫn để thám trắc hiệu ứng sóng hấp dẫn, ví dụ như Đài thám trắc sóng hấp dẫn - giao thoa kế laser (LIGO).
Các hiệu ứng khi sóng hấp dẫn truyền qua > Ước lượng giới hạn trên của biên độ

Một hệ nguồn điển hình có các thành phần tứ cực  Q_{ij} với độ lớn  MR^{2}, với M và R lần lượt là khối lượng và bán kính của hệ. Nếu chuyển động bên trong nguồn không có tính đối xứng cầu, thì đạo hàm bậc hai theo thời gian của thành phần tứ cực  d^{2}Q_{ij}/dt^{2} sẽ có độ lớn  Mv^{2}, trong đó  v^{2} là thành phần không đối xứng cầu của bình phương vận tốc bên trong nguồn phát ra sóng hấp dẫn. Khi thay vào công thức xác định biên độ sóng hấp dẫn từ các thành phần tứ cực ta có ước lượng biên độ
Lưu ý ở đây  {\frac {M}{r}} là thế hấp dẫn Newton tại khoảng cách r nằm bên ngoài nguồn sóng, và tỉ số  \epsilon  của biên độ sóng với thế hấp dẫn bên ngoài  \phi _{ext} của nguồn tại khoảng cách r đến quan sát viên là
Theo định lý virial đối với hệ hấp dẫn, tỷ số này không thể vượt quá giá trị lớn nhất của thế hấp dẫn Newton đối với bên trong nguồn sóng  \phi _{int}. Kết quả này rất thuận tiện và thiết thực đối với phương pháp ước tính giới hạn trên của biên độ sóng hấp dẫn. Đối với một sao neutron nằm trong cụm thiên hà ở chòm sao Xử Nữ thì biên độ bức xạ hấp dẫn nó phát ra có giới hạn trên xấp xỉ bằng 5×10-22. Trong hàng thập kỷ, các nhà khoa học đã sử dụng cách này để ước tính độ nhạy tối thiểu cho các máy dò sóng hấp dẫn phải bằng hoặc nhỏ hơn ×10-21.
Các hiệu ứng khi sóng hấp dẫn truyền qua > Ước lượng tần số

Trong một số trường hợp, tần số sóng hấp dẫn bị ảnh hưởng bởi chuyển động của nguồn, ví dụ, tần số của sóng hấp dẫn phát ra từ sao xung bằng hai lần tần số tự quay của ngôi sao. Nhưng đối với hầu hết các hệ thống sao đôi, tần số bức xạ hấp dẫn có liên quan đến tần số động lực tự nhiên của hệ hấp dẫn được định nghĩa là:
Ở đây  {\bar {\rho }} là mật độ trung bình của khối lượng - năng lượng của nguồn sóng. Nó có cùng độ lớn với tần số quỹ đạo của hệ sao đôi (binary orbital frequency-tương đương với chu kỳ quỹ đạo) và tần số xung nhịp cơ bản (fundamental pulsation frequency) của vật thể.
Nếu ước lượng nguồn sóng phân bố trong mặt cầu với khối lượng M và bán kính R thì  {\bar {\rho }}={\frac {3M}{4\pi R^{3}}}. Đối với một sao neutron có khối lượng 1,4 lần khối lượng Mặt Trời, bán kính bằng 10 km, tần số tự nhiên của nó sẽ là 1,9 kHz; đối với một lỗ đen có khối lượng 10 lần khối lượng của mặt trời, bán kính chân trời sự kiện bằng 30 km, tần số tự nhiên của nó bằng 1 kHz; và cho lỗ đen siêu khối lượng bằng 2,5 × 106 lần khối lượng của Mặt Trời, tần số tự nhiên của nó là 4 milliHertz, vì mật độ trung bình của nó thấp hơn. Nói chung, việc ước lượng tần số sóng hấp dẫn từ tần số tự nhiên của nguồn là đúng, về bản chất đó là một phương pháp thô cho phép ước lượng một cách nhanh chóng, cung cấp cho việc tính giá trị giới hạn trên của tần số đúng của nguồn sóng hấp dẫn.
Nguồn sóng hấp dẫn

Sóng hấp dẫn phát ra do sự không đối xứng của mô men tứ cực gây bởi chuyển động có gia tốc, với điều kiện là các chuyển động không hoàn toàn đối xứng cầu (giống như một quả cầu nở rộng hoặc co lại) hoặc đối xứng trụ (giống như một đĩa quay hoặc hình cầu quay quanh trục). Một ví dụ đơn giản của nguyên tắc này đó là trường hợp ở quả tạ quay. Nếu quả tạ quay tít như bánh xe trên một trục, nó sẽ không tỏa ra sóng hấp dẫn; nếu quay quanh trục như hai hành tinh quay quanh nhau, nó sẽ tỏa ra sóng hấp dẫn. Quả tạ càng nặng, và quay càng nhanh thì sóng hấp dẫn sẽ phát ra càng mạnh. Nếu chúng ta tưởng tượng một trường hợp cực hạn, trong đó hai đầu của quả tạ là những thiên thể lớn như sao neutron hoặc lỗ đen quay quanh nhau rất nhanh, thì một lượng đáng kể các bức xạ hấp dẫn sẽ phát ra từ hệ này.
Tần số sóng hấp dẫn phụ thuộc vào đặc trưng hệ động lực quy mô theo thời gian. Đối với hệ sao đôi, tần số quỹ đạo của hai thiên thể quay quanh nhau chính là tần số của sóng hấp dẫn mà hệ phát ra. Các nguồn sóng hấp dẫn thường được phân loại theo dải tần số. Tần số 1 Hz đến 10 kHz là dải nguồn sóng cao tần, như hệ hai sao neutron, hệ hai lỗ đen, siêu tân tinh... và đây cũng chính là dải tần mà các máy thăm dò sóng hấp dẫn trên mặt đất có thể phát hiện ra được. Từ 1mHz đến 1 Hz được phân loại thành nguồn sóng thấp tần, như lỗ đen siêu khối lượng, hệ hai sao lùn trắng... những nguồn này có thể phát hiện từ những vệ tinh quan trắc sóng hấp dẫn dựa trên phương pháp giao thoa kế laser để đo dịch chuyển Doppler của chùm tia laser. Nguồn sóng từ 1nHz đến 1mHz được phân loại thành dải tần rất thấp, từ các nguồn lỗ đen siêu khối lượng, dây vũ trụ... Phương pháp phát hiện sóng hấp dẫn bằng cách theo dõi cũng một lúc thời gian đến của xung sóng vô tuyến từ nhiều sao xung một lúc cho phép xác định sóng hấp dẫn trong phạm vi tần số rất nhỏ từ 10−18 Hz đến 10−15 Hz, tương ứng với sóng hấp dẫn phát ra từ thời điểm vũ trụ lạm phát sau Vụ Nổ Lớn mà những sóng này có thể để lại dấu vết trong bức xạ phông vi sóng vũ trụ.
Sao xung

Đối với một sao neutron quay độc lập (hay pulsar đơn lẻ hoặc những vật thể đặc tương tự khác), để trở thành nguồn phát sóng hấp dẫn tuần hoàn (preriodic gravitational waves) hay sóng liên tục (continuous gravitational waves) thì phải tồn tại sự phân bố khối lượng ở dạng bất đối xứng cầu (hay tồn tại dòng khối lượng). Những nguyên nhân gây ra sự bất đối xứng này gồm hai loại sau đây:
Kịch bản đầu tiên gắn với cấu hình hình học bất đối xứng của nó, bao gồm các cơ chế：
Bản thân ngôi sao là một hình phỏng cầu đối xứng không hoàn hảo （như trường hợp PSR J1748-2446ad trong cụm sao cầu Terzan 5, sao xung quay nhanh nhất được biết đến với tốc độ 716 lần trong một giây)）
Trục đối xứng của sao neutron không trùng với trục quay của nó, hoặc tương đương trục từ trường ngôi sao không trùng với trục quay （như ở PSR 1828-11）
Quá trình bồi tụ vật chất gây ra sự phân bố khối lượng bất đối xứng （chẳng hạn ở những hệ sao đôi khối lượng nhỏ phát ra tia X, ví dụ như Cygnus X-1）
Sự phân bố khối lượng bất đối xứng trên lớp vỏ sao neutron hiện nay được ước lượng nhỏ hơn 10−5 khối lượng Mặt Trời. Ví dụ, LIGO ước lượng được giá trị giới hạn trên của độ dẹt elipsoid (ε) của nguồn sóng hấp dẫn từ sao xung PSR J2124-3358 không lớn hơn 1,1×10-7. Từ điều này có thể ước tính được thời gian suy giảm chu kỳ tự quay của sao neutron gây bởi sóng hấp dẫn là rất lớn. Do vậy bức xạ hấp dẫn dường như không phải là nguyên nhân chính làm giảm xuống chu kỳ quay thực sự của chúng. Chẳng hạn, bên trong tinh vân Con Cua với sao xung còn trẻ PSR J0534+2200， sự bất đối xứng của sao này có giới hạn trên với ε < 3×10-4, và biên độ biến dạng sóng hấp dẫn phát ra từ nguồn này h < 2×10-25; đối với các sao xung miligiây già hơn độ dẹt này vào khoảng 10−9, và nếu đo từ khoảng cách 1parsec thì giá trị biên độ biến dạng thu được rất nhỏ cỡ 10−28. Mặc dù những biên độ điển hình này thấp hơn rất nhiều độ nhạy của LIGO, nhưng các dữ liệu thu được cho phép các nhà vật lý thu được kết quả tương quan tương ứng với giới hạn trên của tín hiệu sóng hấp dẫn phát ra từ sao xung.。
Một kịch bản thứ hai tạo ra sự bất đối xứng nằm ở chế độ r (r-mode), một dạng dao động chất lưu xảy ra bên trong lòng sao neutron (còn gọi là sóng Rossby) do hiệu ứng Coriolis. Những chế độ này có thể không tồn tại ổn định đủ để dẫn tới hình thành sóng hấp dẫn dưới những điều kiện thiên văn vật lý thực tế. Đối với trường hợp này, tính toán lý thuyết cho kết quả tần số của sóng hấp dẫn phát ra bằng 4/3 tần số quay của sao xung.
Chú thích

↑  Giả sử có hai đoạn nối ba vật rơi tự do xếp thành hình chữ L, biên độ sóng hấp dẫn được định nghĩa là tỷ lệ phần trăm giữa hiệu số sự thay đổi trong khoảng cách giữa hai vật trên cánh L với khoảng cách ban đầu ∆L/L. Biên độ và nguồn sóng tứ cực tỷ lệ với đạo hàm bậc hai.
↑  Khối lượng chirp được định nghĩa là
 M_{chirp}=\mu ^{3/5}M^{2/5}，
với µ là khối lượng thu gọn，M là tổng khối lượng của hệ
Thư mục tham khảo

Berry, Michael, Principles of cosmology and gravitation (Adam Hilger, Philadelphia, 1989). ISBN 0-85274-037-9
Collins, Harry, Gravity's Shadow: the search for gravitational waves, University of Chicago Press, 2004.
P. J. E. Peebles, Principles of Physical Cosmology (Princeton University Press, Princeton, 1993). ISBN 0-691-01933-9.
Wheeler, John Archibald and Ciufolini, Ignazio, Gravitation and Inertia (Princeton University Press, Princeton, 1995). ISBN 0-691-03323-4.
Woolf, Harry, ed., Some Strangeness in the Proportion (Addison–Wesley, Reading, Massachusetts, 1980). ISBN 0-201-09924-1.
Sóng hấp dẫn phát ra từ hai sao neutron quay quanh nhau. Ở đây không thời gian được miêu tả như một tấm màn hai chiều và chuyển động của hệ hai sao neutron gây ra những biến đổi trong độ cong không thời gian (các gợn sóng lăn tăn) lan truyền xa dần ra bên ngoài với biên độ sóng giảm dần.
Lịch sử của vũ trụ - các nhà vũ trụ học giả thuyết giai đoạn vũ trụ lạm phát phát ra sóng hấp dẫn, một giai đoạn giãn nở nhanh hơn tốc độ ánh sáng hình thành ngay sau Vụ Nổ Lớn.
Sóng hấp dẫn phân cực tuyến tính.
Hiệu ứng phân cực tuyến tính dạng chữ thập tác dụng lên một vòng các hạt thử.
Hiệu ứng phân cực tuyến tính dạng chéo tác dụng lên một vòng các hạt thử.
Biểu đồ phân bố các nguồn sóng hấp dẫn mà LIGO và LISA sẽ phát hiện ra tương ứng với các dải tần số. Trục đứng là biên độ sóng hấp dẫn, trục ngang là tần số sóng.
Hai ngôi sao có khối lượng khác nhau ở trong quỹ đạo tròn. Mỗi ngôi sao xoay quanh tâm chung của chúng (ký hiệu bằng dấu thập nhỏ màu đỏ) theo một quỹ đạo tròn mà với khối lượng lớn hơn nó có quỹ đạo nhỏ hơn.
Hai ngôi sao có khối lượng tương tự ở cùng quỹ đạo tròn hướng về tâm chung của chúng.
Hai ngôi sao có khối lượng tương tự ở trong quỹ đạo hình elip về quanh khối tâm.
Tinh vân Con Cua, ảnh chụp kết hợp trong bước sóng tia X màu xanh từ Tàu quan sát tia X Chandra với bước sóng khả kiến màu đỏ từ Hubble, với một sao xung PSR J0534 + 2200 ở gần trung tâm của tinh vân có khả năng là một trong những nguồn phát sóng hấp dẫn.
Kajo Keji

| Kajo Keji |
| --- | --- |
—  Thị trấn  —
 

Kajo KejiVị trí ở Nam Sudan
Quốc gia:  Nam Sudan
Vùng: Equatoria
Bang: Trung Equatoria
Dân số (2010)
 • Tổng cộng: 196.000
Múi giờ: CAT (UTC+2)
Khí hậu: Aw
Kajo Keji là một thị trấn ở Nam Sudan, thuộc bang Trung Equatoria. Vào năm 2010, dân số thị trấn là 196.000 người.
Tổng quan

Kajo Keji và khu vực xung quanh là nơi sinh sống của người Kuku. Thị trấn là nơi có trụ sở của Giáo phận Anh giáo Kajo Keji, với lãnh đạo là Giám mục Emmanuel Murye Modi. Ngân hàng Cổ phần Hữu hạn Nam Sudan có một chi nhánh tại thị trấn. Đây là ngân hàng thương mại duy nhất trong quận.
Vị trí

Kajo Keji nằm cách Juba, thủ đô và thành phố lớn nhất ở Nam Sudan khoảng 150 km (93 mi). Vị trí này gần biên giới với bang Đông Equatoria và gần biên giới quốc tế với Uganda ở phía nam. Thành phố Nimule nằm cách Kajo Keji khoảng 50 km (31 mi) về phía đông nam.
Oarisma

| Oarisma |
| --- | --- |

Phân loại khoa học
Giới (regnum): Animalia
Ngành (phylum): Arthropoda
Lớp (class): Insecta
Họ (familia): Hesperiidae
Tông (tribus): Thymelicini
Chi (genus): Oarisma Scudder, 1872
Các loài
 Xem trong bài.
Oarisma là một chi bướm ngày thuộc họ Bướm nâu.
Fillaeopsis discophora

| Fillaeopsis discophora |
| --- | --- |

Phân loại khoa học
Giới (regnum): Plantae
(không phân hạng): Angiospermae
(không phân hạng): Eudicots
(không phân hạng): Rosids
Bộ (ordo): Fabales
Họ (familia): Fabaceae
Chi (genus): Fillaeopsis
Loài (species): F. discophora
Danh pháp hai phần
Fillaeopsis discophora Harms 
Fillaeopsis discophora là một loài thực vật có hoa trong họ Đậu. Loài này được Harms miêu tả khoa học đầu tiên.
Chú thích

↑  The Plant List (2010). “Fillaeopsis discophora”. Truy cập ngày 5 tháng 6 năm 2013.
Oberea trilineata

| Oberea trilineata> Phân loại khoa học |
| --- | --- |
Giới (regnum): Animalia
Ngành (phylum): Arthropoda
Lớp (class): Insecta
Bộ (ordo): Coleoptera
Phân bộ (subordo): Polyphaga
Liên họ (superfamilia): Cerambycoidea
Họ (familia): Cerambycidae
Chi (genus): Oberea
Loài (species): O. trilineata
Danh pháp hai phần
Oberea trilineata (Chevrolat, 1858) 
Oberea trilineata là một loài bọ cánh cứng trong họ Cerambycidae.
Chú thích

↑  Bisby, F.A.; Roskov, Y.R.; Orrell, T.M.; Nicolson, D.; Paglinawan, L.E.; Bailly, N.; Kirk, P.M.; Bourgoin, T.; Baillargeon, G.; Ouvrard, D. (2011). “Species 2000 & ITIS Catalogue of Life: 2011 Annual Checklist”. Species 2000: Reading, UK. Truy cập ngày 24 tháng 9 năm 2012.
Enoxaparin

| --- | --- |


Dữ liệu lâm sàng
Tên thương mại: Lovenox, Clexane, Xaparin, tên khác
AHFS/Drugs.com: Chuyên khảo
MedlinePlus: a696006
Giấy phép:  EU EMA: by INN  US FDA: enoxaparin 
Danh mục cho thai kỳ:  B 
Dược đồ sử dụng: Tiêm dưới da (SC), tĩnh mạch (IV)
Mã ATC: B01AB05 (WHO) 
Tình trạng pháp lý
Tình trạng pháp lý:  UK: POM (chỉ bán theo đơn)   US: ℞-only  
Dữ liệu dược động học
Chu kỳ bán rã sinh học: 4.5 giờ
Các định danh
Số đăng ký CAS: 9005-49-6
PubChem CID: 772
IUPHAR/BPS: 6811
DrugBank: DB01225 N
ChemSpider: none
Định danh thành phần duy nhất: 8NZ41MIK1O
KEGG: D07510 Y
ChEMBL: CHEMBL1201685 N
ECHA InfoCard: 100.029.698
Dữ liệu hóa lý
Công thức hóa học: (C26H40N2O36S5)n
Khối lượng phân tử: 4500 g/mol (average)
 NY (what is this?)  (kiểm chứng)
Natri enoxaparin là thuốc chống đông máu (làm loãng máu). Thuốc được sử dụng để điều trị và ngăn ngừa huyết khối tĩnh mạch sâu (DVT) và thuyên tắc phổi (PE) kể cả trong khi mang thai và sau một số loại phẫu thuật. Chúng cũng được sử dụng ở những người có hội chứng mạch vành cấp tính (ACS) và các cơn đau tim. Thuốc được tiêm theo hai con đường là tiêm dưới da hoặc vào tĩnh mạch. Ngoài ra còn có thể sử dụng nhờ máy lọc thận.
Các tác dụng phụ thường gặp bao gồm chảy máu, sốt và sưng chân. Chảy máu có thể nghiêm trọng đặc biệt là ở những người đang vừa trải qua chọc dò thắt lưng. Sử dụng trong khi mang thai dường như an toàn cho em bé. Enoxaparin thuộc họ thuốc heparin có trọng lượng phân tử thấp.
Enoxaparin lần đầu tiên được sản xuất vào năm 1981 và được chấp thuận sử dụng vào năm 1993. [1] Nó nằm trong danh sách các thuốc thiết yếu của Tổ chức Y tế Thế giới, tức là nhóm các loại thuốc hiệu quả và an toàn nhất cần thiết trong một hệ thống y tế. Enoxaparin được bán dưới nhiều tên thương mại và có sẵn dưới dạng thuốc gốc. Chi phí bán buôn ở các nước đang phát triển là khoảng 1,90 đến 10,80 USD mỗi ngày. Tại Hoa Kỳ, chi phí bán buôn là khoảng 14,13 USD mỗi ngày kể từ năm 2016. Enoxaparin được làm từ heparin.
Chú thích

1 2 3 4 5 6 7 8 9  “Enoxaparin Sodium”. The American Society of Health-System Pharmacists. Lưu trữ bản gốc ngày 21 tháng 12 năm 2016. Truy cập ngày 8 tháng 12 năm 2016.
↑  “Clexane Forte Syringes - Summary of Product Characteristics (SPC) - (eMC)”. www.medicines.org.uk. ngày 6 tháng 8 năm 2015. Lưu trữ bản gốc ngày 20 tháng 12 năm 2016. Truy cập ngày 15 tháng 12 năm 2016.
1 2  Network, Northern Neonatal (2008). Neonatal Formulary: Drug Use in Pregnancy and the First Year of Life (bằng tiếng Anh). John Wiley & Sons. tr. 96. ISBN 9780470750353. Lưu trữ bản gốc ngày 20 tháng 12 năm 2016.
↑  “WHO Model List of Essential Medicines (19th List)” (PDF). World Health Organization. tháng 4 năm 2015. Lưu trữ (PDF) bản gốc ngày 13 tháng 12 năm 2016. Truy cập ngày 8 tháng 12 năm 2016.
↑  “Enoxaparin”. International Drug Price Indicator Guide. Bản gốc lưu trữ ngày 22 tháng 1 năm 2018. Truy cập ngày 8 tháng 12 năm 2016.
↑  “NADAC as of 2016-12-07 | Data.Medicaid.gov”. Centers for Medicare and Medicaid Services. Lưu trữ bản gốc ngày 21 tháng 12 năm 2016. Truy cập ngày 15 tháng 12 năm 2016.
Trương Đình Tri

| Trương Đình Tri |
| --- | --- |

Chức vụ
Bộ trưởng Bộ Xã hội thứ 1
Nhiệm kỳ: 2 tháng 3, 1946 – 3 tháng 11, 1946 246 ngày
Thứ trưởng: Đỗ Tiếp
Tiền nhiệm: bản thân (với tư cách Bộ trưởng Y tế)
Kế nhiệm: Hoàng Tích Trý
 
Bộ trưởng Bộ Y tế thứ 2
Nhiệm kỳ: 1 tháng 1, 1946 – 2 tháng 3, 1946 60 ngày
Tiền nhiệm: Phạm Ngọc Thạch
Kế nhiệm: bản thân (với tư cách Bộ trưởng Xã hội)
 
Thông tin cá nhân
Quốc tịch:  Việt Nam
Mất: 1947 Hà Nội
Nghề nghiệp: Bác sĩ
Dân tộc: Kinh
Đảng chính trị:  Việt Cách
Trương Đình Tri là Bác sĩ, Bộ trưởng Bộ Y tế thứ hai của nước Việt Nam Dân chủ Cộng hòa.
Sự nghiệp

Ngày 1-1-1946, Trung ương Đảng Cộng sản và Chính phủ lâm thời, đứng đầu là Chủ tịch Hồ Chí Minh, chủ trương thành lập Chính phủ liên hiệp lâm thời có sự tham gia của một số người trong Việt Nam Quốc dân Đảng và Việt Nam Cách mệnh Đồng minh Hội. Ông Trương Đình Tri, bác sĩ, người của Việt Nam Cách mệnh Đồng minh Hội được cử giữ chức Bộ trưởng Bộ Y tế.
Ngày 2-3-1946, Quốc hội nước Việt Nam Dân chủ Cộng hòa khóa I họp kỳ họp thứ nhất tại Hà Nội thông qua danh sách 70 đại biểu của Việt Nam Quốc dân Đảng và Việt Nam Cách mệnh Đồng minh Hội bổ sung vào Quốc hội, tiếp đó Quốc hội nhất trí thành lập Chính phủ liên hiệp kháng chiến thay cho Chính phủ liên hiệp lâm thời. Ông Trương Đình Tri được tiếp tục cử giữ chức Bộ trưởng Bộ Xã hội kiêm Y tế - Cứu tế và Lao động. Tháng 10/1946, Quốc hội khóa I trong kỳ họp lần thứ hai đã nghe Chủ tịch Hồ Chí Minh trình Quốc hội danh sách chính phủ mới thay cho chính phủ liên hiệp kháng chiến, gạt ra khỏi chính phủ các nhân vật Việt Quốc, Việt Cách như ông Trương Đình Tri.​
Ông Trương Đình Tri bị Trần Bình, cán bộ an ninh của Việt Minh, ám sát ngày 10 tháng 10 năm 1947 tại Hà Nội.
Chú thích

↑  Lãnh đạo qua các thời kỳ - Bộ Y tế
↑  http://antg.cand.com.vn/Tu-lieu-antg/Nguoi-liet-si-Cong-an-kien-cuong-554801/
Thác Trời

Thác Trời có thể đề cập đến các thác sau:
Thác Trời Xuân Lộc 11°05′02″B 107°19′14″Đ﻿ / ﻿11,083829°B 107,320437°Đ﻿ / 11.083829; 107.320437﻿ (thác Trời Xuân Lộc) trên Sông La Ngà ở xã Xuân Bắc huyện Xuân Lộc tỉnh Đồng Nai.
Thác Trời Nam Cát Tiên 11°26′55″B 107°26′43″Đ﻿ / ﻿11,448659°B 107,445256°Đ﻿ / 11.448659; 107.445256﻿ (Thác Trời Nam Cát Tiên) hay Thác Trời Đạ Kho trên Sông Đồng Nai ở xã Đạ Kho huyện Đạ Huoai tỉnh Lâm Đồng, trong vùng Vườn Quốc gia Cát Tiên.
Các thác có tên liên quan đến Thác Trời:
Thác Yang Bay 12°11′24″B 108°54′36″Đ﻿ / ﻿12,189965°B 108,91012°Đ﻿ / 12.189965; 108.910120﻿ (Thác Yang Bay) trên sông Cầu ở vùng đất xã Khánh Phú huyện Khánh Vĩnh tỉnh Khánh Hòa. Tên gọi "Yang Bay" theo tiếng Ra Glai có nghĩa là "Thác Trời".
Thác Trời Suối Nho là tên khu du lịch gắn với Thác Trời Xuân Lộc đặt ở suối Nho, nhưng ở xã Phú Ngọc huyện Định Quán tỉnh Đồng Nai.
Giải bóng đá U-21 Quốc tế Báo Thanh Niên 2016

| 2016 International U-21 Thanh Niên Newspaper Cup> Chi tiết giải đấu |
| --- | --- |
Nước chủ nhà: Việt Nam
Thành phố:  Hồ Chí Minh
Thời gian: 18–27 tháng 12, năm 2016
Số đội: 6
Địa điểm thi đấu: 1 (tại 1 thành phố chủ nhà)
Vị trí chung cuộc
Vô địch:   U21 Yokohama (lần thứ 1)
Á quân:   U21 Thái Lan
Thống kê giải đấu
Số trận đấu: 11
Số bàn thắng: 32 (2,91 bàn/trận)
Vua phá lưới:   Nguyễn Văn Toàn (U21 Hoàng Anh Gia Lai)   Chenrop Samphaodi (U21 Thái Lan) (3 bàn thắng) 
Cầu thủ xuất sắc nhất: Takehiro Hattori (U21 Yokohama)
Thủ môn xuất sắc nhất: Yoheita Kaoka (U21 Yokohama)
Đội đoạt giải phong cách: U21 Hoàng Anh Gia Lai
← 2015 2017 → 
Giải bóng đá U21 Quốc tế báo Thanh niên 2016 là giải bóng đá giao hữu quốc tế thường niên lần thứ 10 của giải giải bóng đá U21 Quốc tế báo Thanh niên, do báo Thanh Niên kết hợp với Liên đoàn Bóng đá Việt Nam (VFF) tổ chức, diễn ra từ ngày 18 tháng 12 đến ngày 27 tháng 12 năm 2016.
Đương kim vô địch của giải đấu là Câu lạc bộ bóng đá trẻ U-21 Hoàng Anh Gia Lai.
Nhà tài trợ vàng của giải đấu mùa 2016 là nhãn hàng Clear Men thuộc Công ty TNHH Quốc tế Unilever Việt Nam. Tổng giá trị giải thưởng của giải đấu là 30,000 USD.
Địa điểm thi đấu

Tất cả các trận đấu đều diễn ra trên Sân vận động Thống Nhất tại Thành phố Hồ Chí Minh, Việt Nam.
Thành phần tham dự

Có 6 đội tham dự bao gồm:
U21 Myanmar: Đội tuyển bóng đá trẻ U-21 Myanmar..
U21 Yokohama: Đội tuyển bóng đá trẻ U-21 Yokohama FC.
U21 Gangwon: Đội tuyển bóng đá trẻ U-21 Gangwon FC.
Thái Lan: Đội tuyển bóng đá trẻ U-21 Thái Lan.
U21 Báo Thanh Niên Việt Nam: Đội tuyển bóng đá trẻ U-21 Báo Thanh Niên.
U21 Hoàng Anh Gia Lai: Câu lạc bộ bóng đá trẻ U-21 Hoàng Anh Gia Lai.
Trong bài viết này, khi cần sự ngắn gọn,  Hoàng Anh Gia Lai sẽ được viết tắt thành  HAGL.
Tiền thưởng

Cơ cấu giải thưởng theo điều lệ khoảng 30,000 $, bao gồm:
Vô địch: $12,000.
Á quân: $7,000.
Hạng ba: $5,000.
Giải phong cách: $3,000.
Vua phá lưới: $500.
Cầu thủ xuất sắc nhất giải: $500.
Thủ môn xuất sắc nhất: $500.
Cầu thủ xuất sắc nhất trận: $100.
Tổ trọng tài hoàn thành nhiệm vụ: $500.
Giải thưởng cầu thủ Việt Nam chơi ấn tượng nhất: $1,000.