stanford-oval/wikipedia huggingface dataset:
Hiện tượng vận chuyển
Lý thuyết > Hiện tượng khuếch tán

Nếu trong chất khí có phân bố một hỗn hợp với nồng độ  n(x), thì khi gradient nồng độ  {\frac {\operatorname {d} \!n}{\operatorname {d} \!x}}\neq 0, chuyển động hỗn loạn của các phân tử sẽ tạo điều kiện san bằng nồng độ dọc theo trục Ox.
Dòng các phân tử của hỗn hợp qua diện tích  \Delta S đặt vuông góc với trục Ox theo chiều dương bằng  \Delta N_{+}={\tfrac {1}{6}}.n_{1}.{\bar {u}}.\Delta S.\Delta t, trong đó  n_{1} là nồng độ của hỗn hợp ở bên trái diện tích,  \Delta t là khoảng thời gian.
Dòng các phân tử của hỗn hợp qua cùng diện tích đó theo chiều âm bằng  \Delta N_{-}={\tfrac {1}{6}}.n_{2}.{\bar {u}}.\Delta S\Delta t, trong đó  n_{2} là nồng độ các phân tử của hỗn hợp ở bên phải diện tích.
Hệ số  {\tfrac {1}{6}} trong các đẳng thức trên là do tính xác suất của chuyển động hỗn loạn của các phân tử.
Vì sự san bằng các nồng độ xảy ra do các va chạm của những phần tử nên các nồng độ  n_{1} và  n_{2} cần được coi là xác định trên các khoảng cách bằng độ dài của đoạn đường tự do  l tính từ diện tích  \Delta S.
Dòng các phân tử của hỗn hợp qua một đơn vị diện tích trong một đơn vị thời gian bằng:
l={\frac {\Delta N_{+}-\Delta N_{-}}{\Delta S\Delta t}}={\frac {1}{6}}(n_{1}-n_{2}){\bar {u}}=-{\frac {1}{3}}{\bar {u}}l{\frac {n_{1}-n_{2}}{2l}}=-{\frac {1}{3}}{\bar {u}}l{\tfrac {\Delta n}{\Delta x}}
Tích  {\frac {1}{3}}{\bar {u}}l=D được gọi là hệ số khuếch tán.
Lý thuyết > Hiện tượng khuếch tán > Định luật Fick

Dòng các phân tử của hỗn hợp qua một đơn vị diện tích sau một đơn vị thời gian tỷ lệ thuận với gradient của nồng độ:
I=-D.{\frac {\Delta n}{\Delta x}}
Dấu trừ chứng tỏ rằng, dòng khuếch tán hướng theo chiều giảm của nồng độ hỗn hợp.
Lý thuyết > Hiện tượng khuếch tán > Phương trình khuếch tán

Nếu nhân đẳng thức trên với khối lượng của phân tử, ta có thể tìm được định luật cơ bản Fick cho hiện tượng khuếch tán thông qua qua dòng chất khuếch tán  q và nồng độ  C của chất dưới dạng  q=-D{\tfrac {\partial c}{\partial x}}
Dòng khuếch tán qua một mặt kín  S sau khoảng thời gian  \Delta t=t_{1}-t_{2} bằng:
q_{1}=-\int \limits _{t_{1}}^{t_{2}}\int \limits \int \limits _{S}D{\frac {\partial c}{\partial n}}\operatorname {d} \!S\operatorname {d} \!t=-\int \limits _{t_{1}}^{t_{2}}\int \limits \int \limits _{S}Dgradc.n\operatorname {d} \!S\operatorname {d} \!t, trong đó  n là pháp tuyến ngoài với mặt.
Nếu  F(x,y,z,t)là mật độ của nguồn chất của hỗn hợp, nghĩa là lượng chất được tạo thành sau một đơn vị thời gian trong một đơn vị thể tích do các phản ứng hóa học, thì trong thể tích  V giới hạn bởi mặt  S trong khoảng thời gian  \Delta t sẽ xuất hiện khối lượng:
q_{2}=\int \limits _{t_{1}}^{t_{2}}\int \limits \int \limits _{V}\int \operatorname {F} \operatorname {d} \!V\operatorname {d} \!t
Các quá trình đã mô tả có kèm theo sự biến thiên của nồng độ hỗn hợp tại mỗi điểm, sau khoảng thời gian  \Delta t, độ biến thiên của lượng chất hỗn hợp trong toàn bộ thể tích  V bằng:
q_{3}=\int \limits _{t_{1}}^{t_{2}}\int \limits \int \limits _{V}\int \limits {\frac {\partial c}{\partial t}}\operatorname {d} \!V\operatorname {d} \!t
Phương trình cân bằng khối lượng có dạng  q_{2}-q_{1}=q_{3}. Biến đổi tích phân mặt theo công thức: \int \limits \int \limits _{S}Dgradc.n.\operatorname {d} \!S=\int \int \limits _{V}\int div(Dgradc)\operatorname {d} \!V
Xét đến sự cân bằng các khối lượng, chúng ta thu được:
\int \limits _{t_{1}}^{t_{2}}\int \int \limits _{V}\int [F+div(Dgradc)-{\frac {\partial c}{\partial t}}]\operatorname {d} \!V\operatorname {d} \!t=0
Từ đó ta suy ra được phương trình khuếch tán trong môi trường đứng yên:
{\frac {\partial c}{\partial t}}={\frac {\partial }{\partial x}}(D.{\frac {\partial c}{\partial x}})+{\frac {\partial }{\partial y}}(D.{\frac {\partial c}{\partial y}})+{\frac {\partial }{\partial z}}(D.{\frac {\partial c}{\partial z}})+F(x,y,z,t)
Đó là phương trình vi phân với các đạo hàm riêng loại parabolic, tương tự với phương trình dẫn nhiệt.
Lý thuyết > Nội ma sát hay tính nhớt

Nếu một lớp khí dịch chuyển đối với một lớp khác, nghĩa là gradient vận tốc theo hướng vuông góc với mặt của lớp khác không thì do sự dời chuyển của các phân tử từ lớp này sang lớp khác trong chuyển động hỗn loạn, sự vận xung lượng từ lớp này sang lớp khác sẽ được thực hiện.
Xung lượng được chuyển qua diện tích  \Delta S ở trên mặt phân giới của các lớp theo một hướng bằng:  mv_{1}\Delta N_{+}={\tfrac {1}{6}}mv_{1}n{\bar {u}}\Delta S\Delta t, trong đó  v_{1} là vận tốc dịch chuyển định hướng của chất khí ở trong lớp có các phân tử thoát qua đến những khoảng cách bằng đoạn đường tự do tính từ mặt  \Delta S trên.
Xung lượng được chuyển qua theo chiều ngược lại bằng:  mv_{2}\Delta N_{-}={\tfrac {1}{6}}mv_{2}n{\bar {u}}\Delta S\Delta t, trong đó  v_{2} là vận tốc dịch chuyển định hướng của chất khí đến những khoảng cách bằng đoạn đường tự do về phía kia của diện tích.
Độ biến thiên xung lượng của lớp bằng xung lực ma sát:
\Delta F_{ms}\Delta t=mv_{1}\Delta N_{+}-mv_{2}\Delta N_{-}
Lực ma sát tác dụng lên một đơn vị diện tích của mặt phân giới giữa các lớp lân cận bằng:
F_{ms}={\frac {1}{3}}nm{\bar {u}}l{\frac {v_{2}-v_{1}}{2l}}=-{\frac {1}{3}}nm{\bar {u}}l{\frac {\Delta v}{\Delta x}}
Tích số  {\tfrac {1}{3}}l{\bar {u}}nm=\eta  được gọi là hệ số ma sát nội hay độ nhớt.
Lực ma sát nội khi các lớp trong chất khí chuyển động tỷ lệ thuận với gradient vận tốc:
F_{ms}=-\eta {\frac {\Delta v}{\Delta x}}
Công thức Stokes (Gabriel Stokes, 1819 - 1903) đúng cho quả cầu bán kính  r chuyển động với vận tốc  v trong chất lỏng có độ nhớt  \eta , theo công thức này lực cản bằng:
F_{can}=-6\pi \eta rv
Lý thuyết > Tính dẫn nhiệt

Cho một dòng nhiệt truyền qua chất khí đựng giữa các thành song song có các nhiệt độ  T_{1} và  T_{2} theo phương của trục Ox vuông góc với các thành. Các phân tử đi qua diện tích  \Delta S vuông góc với trục mang theo chiều dương của trục một năng lượng bằng:
\omega _{1}\Delta N_{+}={\frac {i}{2}}kT_{1}.{\frac {1}{6}}{\bar {u}}n\Delta S\Delta t
Năng lượng được mang theo chiều ngược lại bằng:
\omega _{2}\Delta N_{-}={\tfrac {i}{2}}kT_{2}.{\tfrac {1}{6}}{\bar {u}}n\Delta S\Delta t
Ở đây  i là số bậc tự do của các phân tử khí, còn  T_{1} và  T_{2} lần lượt là các giá trị nhiệt độ trong các mặt phẳng  x-\lambda  và  x+\lambda . Dòng nhiệt đi qua một đơn vị diện tích trong một đơn vị thời gian bằng:
q={\frac {\omega _{1}\Delta N_{+}+\omega _{2}\Delta N_{-}}{\Delta S\Delta t}}=-{\frac {1}{3}}{\bar {u}}nl{\frac {T_{2}-T_{1}}{2l}}.{\frac {i}{2}}k
Đại lượng  \lambda ={\frac {1}{3}}{\bar {u}}nl{\frac {i}{2}}k được gọi là hệ số dẫn nhiệt.
Lý thuyết > Tính dẫn nhiệt > Định luật Fourier

Dòng nhiệt đi qua một đơn vị diện tích trong một đơn vị thời gian tỷ lệ thuận với gradient nhiệt độ:
q=-\lambda {\frac {\Delta T}{\Delta x}}
Dấu trừ chủng tỏ rằng dòng nhiệt hướng từ lớp có nhiệt độ cao hơn sang lớp có nhiệt độ thấp hơn.
Lý thuyết > Tính dẫn nhiệt > Phương trình dẫn nhiệt

Theo định luật Fourier, nhiệt lượng toàn phần đi qua mặt kín  S trong khoảng thời gian  \Delta t=t_{2}-t_{1} bằng:
q_{1}=-\int \limits _{t_{1}}^{t_{2}}\int \limits _{S}\int \lambda {\frac {\partial T}{\partial n}}\operatorname {d} \!S\operatorname {d} \!t=-\int \limits _{t_{1}}^{t_{2}}\int \limits _{S}\int \limits \lambda gradTn\operatorname {d} \!S\operatorname {d} \!t
Nếu  F(x,y,z,t) là mật độ của các nguồn nhiệt thì trong thể tích  V sau khoảng thời gian  \Delta t, lượng nhiệt tỏa ra bằng:
q_{2}=\int \limits _{t_{1}}^{t_{2}}\iint \limits _{V}\int \limits F\operatorname {d} \!V\operatorname {d} \!t
Các quá trình nêu trên có kèm theo sự biến thiên nhiệt độ tại mỗi điểm của vật và độ biến thiên toàn phần của lượng nhiệt trong vật sau khoảng thời gian  \Delta tbằng: q_{3}=\int \limits _{t_{1}}^{t_{2}}\iint \limits _{V}\int c_{\rho }{\frac {\delta T}{\delta t}}\operatorname {d} \!V\operatorname {d} \!t, trong đó  c là nhiệt dung riêng, còn  \rho  là mật độ.
Nếu dùng phương trình cân bằng nhiệt  q_{2}-q_{1}=q_{3} và biến đổi tích phân mặt theo công thức Ostrogradski:
\iint \limits _{S}gradT.n\operatorname {d} \!S=\int \int \limits _{V}\int div(\lambda gradT)\operatorname {d} \!V, chúng ta sẽ thu được:
\int \limits _{t_{1}}^{t_{2}}\int \int \limits _{V}\int \limits [F+div(\lambda gradT)-c_{\rho }{\frac {\partial T}{\partial t}}]\operatorname {d} \!V\operatorname {d} \!t=0, từ đó suy ra phương trình dẫn nhiệt:
c_{\rho }{\frac {\partial T}{\partial t}}={\frac {\partial }{\partial x}}(\lambda {\frac {\partial T}{\partial x}})+{\frac {\partial }{\partial y}}(\lambda {\frac {\partial T}{\partial y}})+{\frac {\partial }{\partial z}}(\lambda {\frac {\partial T}{\partial z}})+F(x,y,z,t)
Đó là phương trình vi phân với các đạo hàm riêng loại parabolic. Đôí với môi trường đồng nhất  \lambda  là một hằng số, phương trình sẽ đơn giản hơn và có dạng:
{\frac {\partial T}{\partial t}}=a^{2}\Delta T+f, trong đó  \Delta  là toán tử Laplace, còn  a^{2}={\frac {\lambda }{c_{\rho }}} là hệ số dẫn nhiệt,  f={\frac {F}{c_{\rho }}}.
Nếu cho các điều kiện giới hạn vá các điều kiện ban đầu, chúng ta có thể chọn được nghiệm duy nhất của phương trình truyền nhiệt.
Blandfordia nobilis

| Blandfordia nobilis |
| --- | --- |

Phân loại khoa học
Giới (regnum): Plantae
(không phân hạng): Angiospermae
(không phân hạng): Monocot
Bộ (ordo): Asparagales
Họ (familia): Blandfordiaceae
Chi (genus): Blandfordia
Loài (species): B. nobilis
Danh pháp hai phần
Blandfordia nobilis Sm., 1804 
Blandfordia nobilis là một loài thực vật có hoa trong họ Blandfordiaceae. Loài này được Sm. mô tả khoa học đầu tiên năm 1804.
Chú thích

↑  The Plant List (2010). “Blandfordia nobilis”. Truy cập ngày 16 tháng 7 năm 2013.
Melanotus puncticollis

| Melanotus puncticollis> Phân loại khoa học |
| --- | --- |
Giới (regnum): Animalia
Ngành (phylum): Arthropoda
Lớp (class): Insecta
Bộ (ordo): Coleoptera
Họ (familia): Elateridae
Chi (genus): Melanotus
Loài (species): M. puncticollis
Danh pháp hai phần
Melanotus puncticollis Platia & Schimmel, 2001 
Melanotus puncticollis là một loài bọ cánh cứng trong họ Elateridae. Loài này được Platia & Schimmel miêu tả khoa học năm 2001.
Chú thích

↑  Elateridae in Synopsis of the described Coleoptera of the World 6 juni 2010
Bùi Ngọc Dương

Bùi Ngọc Dương (1943 – 27 tháng 1 năm 1968) là một anh hùng Lực lượng vũ trang nhân dân Việt Nam.
Bùi Ngọc Dương sinh ra và lớn lên ở Hà Nội. Ông tốt nghiệp kĩ sư xây dựng năm 1966. Sau đó, ông tham gia quân đội, chiến đấu ở miền Nam. Tháng 1 năm 1968, Bùi Ngọc Dương dẫn đội công binh mở đường đánh vào căn cứ chỉ huy của Mỹ ở Khe Sanh.
Trong trận đánh này Bùi Ngọc Dương bị thương ở tay, đã nhờ đồng đội chặt đứt cánh tay để tiếp tục chiến đấu. Lần thứ hai ông bị thương vào chân. Bùi Ngọc Dương được đưa về trạm quân y tiền phương. Tuy nhiên vết thương quá nặng nên hai ngày sau ông qua đời. Ông được coi là La Văn Cầu trong kháng chiến chống Mỹ.
Vinh danh

Năm 1969 Bùi Ngọc Dương được truy tặng danh hiệu Anh hùng lực lượng vũ trang nhân dân.
Tên ông được đặt cho một phố ở Hà Nội, thuộc quận Hai Bà Trưng, nối từ giữa phố Thanh Nhàn đến phố Hồng Mai.
Chú thích

1 2  Từ điển đường phố Hà Nội. “Bùi Ngọc Dương (Hai Bà Trưng - Hà Nội)”. duongpho.vn. Bản gốc lưu trữ ngày 26 tháng 8 năm 2014. Truy cập ngày 26 tháng 8 năm 2014.
↑  Sao Chi (21 tháng 9 năm 2010). “Anh hùng liệt sĩ Bùi Ngọc Dương- La Văn Cầu của Hà Nội”. Cổng Thông tin điện tử Chính phủ Việt Nam. Bản gốc lưu trữ ngày 27 tháng 8 năm 2014. Truy cập ngày 26 tháng 8 năm 2014.
Coremiocnemis cunicularia

| Coremiocnemis cunicularia> Phân loại khoa học |
| --- | --- |
Giới (regnum): Animalia
Ngành (phylum): Arthropoda
Phân ngành (subphylum): Chelicerata
(không phân hạng): Arachnomorpha
Lớp (class): Arachnida
Bộ (ordo): Araneae
Họ (familia): Theraphosidae
Chi (genus): Coremiocnemis
Loài (species): C. cunicularia
Danh pháp hai phần
Coremiocnemis cunicularia Simon, 1892 
Coremiocnemis cunicularia là một loài nhện trong họ Theraphosidae.
Loài này thuộc chi Coremiocnemis. Coremiocnemis cunicularia được Eugène Simon miêu tả năm 1892.
Chú thích

↑  Platnick, N. I. (2012) The world spider catalog, version 12.5. American Museum of Natural History. DOI: 10.5531/db.iz.0001.
Bupleurum anatolicum

| Bupleurum anatolicum> Phân loại khoa học |
| --- | --- |
Giới (regnum): Plantae
(không phân hạng): Angiospermae
(không phân hạng): Eudicots
Bộ (ordo): Apiales
Họ (familia): Apiaceae
Chi (genus): Bupleurum
Loài (species): B. anatolicum
Danh pháp hai phần
Bupleurum anatolicum Hub.-Mor. & Reese, 1945 
Bupleurum anatolicum là một loài thực vật có hoa trong họ Hoa tán. Loài này được Hub.-Mor. & Reese mô tả khoa học đầu tiên năm 1945.
Chú thích

↑  The Plant List (2010). “Bupleurum anatolicum”. Truy cập ngày 10 tháng 6 năm 2013.
Brachythecium warnstorfii

| Brachythecium warnstorfii> Phân loại khoa học |
| --- | --- |
Giới (regnum): Plantae
Ngành (divisio): Bryophyta
Lớp (class): Bryopsida
Bộ (ordo): Hypnales
Họ (familia): Brachytheciaceae
Chi (genus): Brachythecium
Loài (species): B. warnstorfii
Danh pháp hai phần
Brachythecium warnstorfii Paris, 1904 
Brachythecium warnstorfii là một loài rêu trong họ Brachytheciaceae. Loài này được Paris mô tả khoa học đầu tiên năm 1904.
Chú thích

↑  The Plant List (2010). “Brachythecium warnstorfii”. Truy cập ngày 30 tháng 5 năm 2014.
Libnotes melancholica

| Libnotes melancholica> Phân loại khoa học |
| --- | --- |
Giới (regnum): Animalia
Ngành (phylum): Arthropoda
Lớp (class): Insecta
Bộ (ordo): Diptera
Họ (familia): Limoniidae
Chi (genus): Libnotes
Danh pháp hai phần
Libnotes melancholica Alexander, 1931 
Libnotes melancholica là một loài ruồi trong họ Limoniidae. Chúng phân bố ở miền Ấn Độ - Mã Lai.
Halictus obscurifrons

| Halictus obscurifrons> Phân loại khoa học |
| --- | --- |
Giới (regnum): Animalia
Ngành (phylum): Arthropoda
Lớp (class): Insecta
Bộ (ordo): Hymenoptera
Họ (familia): Halictidae
Phân họ (subfamilia): Halictinae
Tông (tribus): Halictini
Chi (genus): Halictus
Loài (species): H. obscurifrons
Danh pháp hai phần
Halictus obscurifrons Cockerell, 1945 
Halictus obscurifrons là một loài Hymenoptera trong họ Halictidae. Loài này được Cockerell mô tả khoa học năm 1945.
Chú thích

↑  (2008) Integrated Taxonomic Information System (ITIS) Bee Checklist 3 oktober 2008
Bướm bạc

Bướm bạc có thể chỉ:
Các loài bướm có màu bạc;
Các loài thực vật thuộc chi Mussaenda;
Các loài thực vật thuộc chi Aphaenandra;
Melanotus puberulus

| Melanotus puberulus> Phân loại khoa học |
| --- | --- |
Giới (regnum): Animalia
Ngành (phylum): Arthropoda
Lớp (class): Insecta
Bộ (ordo): Coleoptera
Họ (familia): Elateridae
Chi (genus): Melanotus
Loài (species): M. puberulus
Danh pháp hai phần
Melanotus puberulus Erichson, 1841 
Melanotus puberulus là một loài bọ cánh cứng trong họ Elateridae. Loài này được Erichson miêu tả khoa học năm 1841.
Chú thích

↑  Elateridae in Synopsis of the described Coleoptera of the World 6 juni 2010
Bùi Bá Kỳ

| Bùi Bá Kỳ裴伯耆> Thông tin cá nhân |
| --- | --- |
Sinh: 
Ngày sinh: 1344
Nơi sinh: Hải Dương
 
Mất: 
Ngày mất: không rõ
Nơi mất: Nam Kinh
 
Giới tính: nam
Nghề nghiệp: quân nhân
Quốc tịch: Đại Việt
Thời kỳ: nhà Trần
x • t • 
Bùi Bá Kỳ (chữ Hán: 裴伯耆, 1344 - ?) là một võ tướng thời nhà Trần và thời thuộc Minh trong lịch sử Việt Nam.
Tiểu sử

Bùi Bá Kỳ là người làng Phù Nội thuộc châu Hạ Hồng, trấn Ninh Giang xưa; nay thuộc huyện Thanh Miện, tỉnh Hải Dương.
Theo lời biểu của Bùi Bá Kỳ tâu với vua Minh Thành Tổ, thì cha ông Bùi Bá Kỳ đều làm chính đại phu, chết vì việc nước. Mẹ ông cũng có họ hàng gần với nhà Trần cho nên thuở nhỏ ông được vào hầu quý vương, làm quan đến ngũ phẩm, sau theo làm tỳ tướng của tướng Trần Khát Chân. Theo sách Đại Nam nhất thống chí, ông từng đỗ Thái học sinh của nhà Trần..
Khi Hồ Quý Ly giết hại Trần Khát Chân và tông thất nhà Trần, nghe lời bạn là Lê Cảnh Tuân, liền chạy sang Yên Kinh (Bắc Kinh) gặp Minh Thành Tổ, xin nhà Minh mang quân sang đánh nhà Hồ và lập lại nhà Trần.
Nghe lời tâu, vua Minh lấy làm cảm động sai quan chu cấp cơm áo cho ông. Ít lâu sau có Trần Thiêm Bình chạy qua nước Lão Qua sang Bắc Kinh, tự xưng là con vua Trần Nghệ Tông, cũng xin nhà Minh khởi binh báo thù. Minh Thành Tổ hỏi Thiêm Bình cần bao nhiêu quân, Thiêm Bình nói rằng chỉ cần vài nghìn người, đến đó người ta tự nguyện hành phục. Bùi Bá Kỳ nói rằng không thể được. Vua Minh giận, phế bỏ Bá Kỳ, đem ông an trí ở Thiểm Tây, Cam Túc.
Đến khi Thiêm Bình thất bại, vua Minh cho gọi Bá Kỳ về ban sắc cho và ân cần hứa hẹn sẽ lập con cháu nhà Trần và để ông làm phụ thần. Rồi sai Bá Kỳ theo quân Minh về nước...
Sau đó, vua Minh Thành Tổ lấy chiêu bài "Phù Trần diệt Hồ" sai Trương Phụ dẫn quân rầm rộ kéo sang, rồi chiếm đóng luôn nước Việt. Bùi Bá Kỳ được nhà Minh phong chức Hữu tham nghị.
Năm 1407, thất vọng vì biết vua quan nhà Minh không có ý định tái lập nhà Trần, Lê Cảnh Tuân viết thư (Vạn ngôn thư) khuyên Bùi Bá Kỳ yêu cầu nhà Minh giữ lời hứa...Đọc thư xong, ông vội giấu kín trong nhà .
Sau, người nhà Minh ngờ Bùi Bá Kỳ có phản lại, bèn bắt đưa về Kim Lăng (Nam Kinh). Sách Đại Việt sử ký toàn thư của Ngô Sĩ Liên chép việc này như sau:
Theo Từ điển nhân vật lịch sử Việt Nam thì trong thời gian Bùi Bá Kỳ bị giam ở Nam Kinh, người nhà Minh đã giết chết ông .
Lời biểu (trích)

Lời biểu của Bùi Bá Kỳ tâu với vua Minh đại lược như sau:
Lời bàn

GS. Nguyễn Khắc Thuần có lời bàn về Bùi Bá Kỳ như sau:
Sách tham khảo

Ngô Sĩ Liên, Đại Việt sử ký toàn thư (Tập 2, bản dịch). Nhà xuất bản Khoa học Xã hội, Hà Nội, 1985.
Nguyễn Q, Thắng-Nguyễn Bá Thế, Từ điển lịch sử nhân vật Việt Nam, mục từ "Bùi Bá Kỳ". Nhà xuất bản Khoa học Xã hội, 1992.
Nguyễn Khắc Thuần, Việt sử giai thoại (Tập 4 - Thời Hồ và thời thuộc Minh). Nhà xuất bản Giáo dục, 1998.
Chalcotropis pennata

| Chalcotropis pennata> Phân loại khoa học |
| --- | --- |
Giới (regnum): Animalia
Ngành (phylum): Arthropoda
Phân ngành (subphylum): Chelicerata
(không phân hạng): Arachnomorpha
Lớp (class): Arachnida
Bộ (ordo): Araneae
Họ (familia): Salticidae
Chi (genus): Chalcotropis
Loài (species): C. pennata
Danh pháp hai phần
Chalcotropis pennata Simon, 1902 
Chalcotropis pennata là một loài nhện trong họ Salticidae.
Loài này thuộc chi Chalcotropis. Chalcotropis pennata được Eugène Simon miêu tả năm 1902.
Chú thích

↑  Platnick, N. I. (2012) The world spider catalog, version 12.5. American Museum of Natural History. DOI: 10.5531/db.iz.0001.
Idaea interjectaria

| Idaea interjectaria> Phân loại khoa học |
| --- | --- |
Giới (regnum): Animalia
Ngành (phylum): Arthropoda
Lớp (class): Insecta
Bộ (ordo): Lepidoptera
Họ (familia): Geometridae
Chi (genus): Idaea
Loài (species): I. interjectaria
Danh pháp hai phần
Idaea interjectaria Boisduval 1840 
Idaea interjectaria là một loài bướm đêm trong họ Geometridae.
Chú thích

↑  Bisby, F.A.; Roskov, Y.R.; Orrell, T.M.; Nicolson, D.; Paglinawan, L.E.; Bailly, N.; Kirk, P.M.; Bourgoin, T.; Baillargeon, G.; Ouvrard, D. (2011). “Species 2000 & ITIS Catalogue of Life: 2011 Annual Checklist”. Species 2000: Reading, UK. Truy cập ngày 17 tháng 6 năm 2014.
Brassica insularis

| Brassica insularis> Phân loại khoa học |
| --- | --- |
Giới (regnum): Plantae
(không phân hạng): Angiospermae
(không phân hạng): Eudicots
Bộ (ordo): Brassicales
Họ (familia): Brassicaceae
Chi (genus): Brassica
Loài (species): B. insularis
Danh pháp hai phần
Brassica insularis Moris, 1837 
Brassica insularis là một loài thực vật có hoa trong họ Cải. Loài này được Moris mô tả khoa học đầu tiên năm 1837.
Chú thích

↑  The Plant List (2010). “Brassica insularis”. Truy cập ngày 9 tháng 6 năm 2013.
Britford

| --- | --- |
Britford
 Britford Water Meadows         
Dân số: 509 (điều tra dân số 2001)
Mạng lưới tham chiếu quốc gia: SU1628 
Xã: Britford
Chính quyền đơn nhất: Wiltshire
Hạt nghi lễ: Wiltshire
Vùng: South West
Quốc gia: England
Quốc gia có chủ quyền: Vương quốc Liên hiệp Anh
Mã bưu chính khu đô thị: Salisbury 
Mã bưu chính quận: SP5
Mã điện thoại: 01722
Cảnh sát: Wiltshire
Cứu hỏa: Wiltshire
Cấp cứu: Great Western
Nghị viện châu Âu: South West England
Nghị viện Liên hiệp Anh: Salisbury
Britford là làng và giáo xứ dân sự bên bờ Sông Avon khoảng 1,5 dặm (2,4 km) về hướng đông nam của Salisbury ở Wiltshire, Anh. Ngôi làng này ngay bên Đường A338.
Idaea invalidaria

| Idaea invalidaria> Phân loại khoa học |
| --- | --- |
Giới (regnum): Animalia
Ngành (phylum): Arthropoda
Lớp (class): Insecta
Bộ (ordo): Lepidoptera
Họ (familia): Geometridae
Chi (genus): Idaea
Loài (species): I. invalidaria
Danh pháp hai phần
Idaea invalidaria Seitz 1912 
Idaea invalidaria là một loài bướm đêm trong họ Geometridae.
Chú thích

↑  Bisby, F.A.; Roskov, Y.R.; Orrell, T.M.; Nicolson, D.; Paglinawan, L.E.; Bailly, N.; Kirk, P.M.; Bourgoin, T.; Baillargeon, G.; Ouvrard, D. (2011). “Species 2000 & ITIS Catalogue of Life: 2011 Annual Checklist”. Species 2000: Reading, UK. Truy cập ngày 17 tháng 6 năm 2014.
Melanotus pulvereus

| Melanotus pulvereus> Phân loại khoa học |
| --- | --- |
Giới (regnum): Animalia
Ngành (phylum): Arthropoda
Lớp (class): Insecta
Bộ (ordo): Coleoptera
Họ (familia): Elateridae
Chi (genus): Melanotus
Loài (species): M. pulvereus
Danh pháp hai phần
Melanotus pulvereus Candèze, 1897 
Melanotus pulvereus là một loài bọ cánh cứng trong họ Elateridae. Loài này được Candèze miêu tả khoa học năm 1897.
Chú thích

↑  Elateridae in Synopsis of the described Coleoptera of the World 6 juni 2010
Hồ chứa Włocławek

| Włocławek Reservoir |
| --- | --- |


Vị trí: Kuyavian-Pomeranian Voivodeship
Tọa độ: 52°37′4″B 19°24′28″Đ﻿ / ﻿52,61778°B 19,40778°Đ﻿ / 52.61778; 19.40778
Loại: Hydroelectricity Reservoir
Dòng chảy vào: Vistula
Dòng thoát nước: Vistula
Lưu vực quốc gia: Ba Lan
Hồ chứa Włocławek (tiếng Ba Lan: Zbiornik Włocławski) là một vùng nước thuộc dòng chảy của sông Trung Vistula xuất hiện vào năm 1970 sau khi xây dựng một con đập ở Włocławek. Chiều dài của hồ chứa là 58 km từ Włocławek đến Płock, chiều rộng trung bình là 1,2 km. Đây là hồ chứa lớn nhất ở Ba Lan.
Do lượng chất hữu cơ đáng kể trong bể (xấp xỉ 11,5% trọng lượng khô của trầm tích), nó phát ra khoảng 400 mg khí mêtan trên diện tích 1 mét vuông (chiếm khoảng 27% tổng lượng khí thải ra từ trầm tích trung bình 3114 ml m−2 d1). Vì lý do này, được coi là một nguồn phát thải khí nhà kính quan trọng.
Chức năng

Hồ có ba chức năng cơ bản:
Duy trì - trong thời gian lũ lụt trên hồ chứa sông Vistula giữ lại một phần lớn nước lũ;
Năng lượng - trên đập ở Wloclawek là nhà máy thủy điện Wloclawek;
Du lịch - Hồ Wloclawski được phát triển sau các trung tâm du lịch: Zarzeczewo, Wistka Kings, lens ' Murzynowo .
Chống lũ lụt

Bể chứa Wloclawek về cơ bản là tức thời. Từ khoảng 2004. Trong trường hợp mực nước cao, nó sẽ hoạt động như một bể chứa.
Chống lũ lụt > Lũ 2010

Vào ngày 17 tháng 5 tại đập ở Wloclawek xả thải (3.000 m³/s), chuẩn bị cho sự xuất hiện của sóng lũ. Dòng chảy ngày 22 tháng 5 là 6.000 m³/s, ảnh chụp nhanh đã lên tới 5.700 m³ / s. Trong lúc cao trào giả định là 6,300 m³/s. Ngày 23 tháng 5, lúc 14 giờ, sóng cực đại đã đến Wloclawek, nhưng mực nước thấp hơn dự kiến ban đầu, do vỡ một con đập ở thị trấn Świniary dưới iem Plock.
Chống lũ lụt > Lũ lụt 2014

Trong trận lụt Vistula ngày 22 tháng 5 năm 2014. Đối với Hồ chứa Włocławski ảnh hưởng đến 4900 m³/s, lưu lượng tại thời điểm đó là 4300 m³/s. Do đó, họ đã cố gắng làm giảm đi sóng lũ lụt và giảm nguy cơ lũ lụt ở phần dưới của Vistula.