stanford-oval/wikipedia huggingface dataset:
Miss USA 1954
Thí sinh

Arizona – Bonnie Omadee Johnson
Arkansas – Waydine Nesbitt
California – Sandra Lea Constance
Colorado – Lorna Batterson
Connecticut –  Andrea Todd
District of Columbia – Laura Farley
Florida – Rosemary Talucci
Front Royal (Virginia) – Carol Hammarck
Illinois – Celeste Ravel
Indiana – Cecilia Ann Dennis
Iowa –  Ione Lukens
Kansas – Sue Ravencroft
Kentucky – Nikki Horner
Louisiana – Sadie Marie Vinson
Massachusetts – Nan Cowan
Memphis (Tennessee) - Janice Beverly Bowles
Michigan – Gerri Hoffman
Minnesota –  Dawn Joyce
Missouri – Alice Jean Porritt
Montana – Dawn Oney
Nebraska – Margie Winkhoff
Nevada – Mary Jane Arnold
New Hampshire – Myrna Louise Smith
New Jersey – Evelyn Orowitz
New York – Karin Hultman
New York City – Renee Roy
North Carolina – Ann Pickett
North Dakota – Priscella Jane Hewitt
Ohio – Barbara Joyce Randa
Oregon – Charlotte Miller
Pennsylvania – Helen Vidovich
Pleasure Beach (Connecticut) – Violet Fuchs
Rhode Island – Joyce Ann Sandberg
South Carolina – Miriam Stevenson
South Dakota – Barbara Ann Brown
St. Louis (Missouri) – Jo Ann Lynde
Tennessee – Barbara Sue Holly
Texas – Betty Lee
Utah – Laverna Laub
Vermont – Georgia Laurise
Washington – Darlene Gail Shride
West Virginia – Sandra Waggy
Wisconsin – Rita Dolores Younger
Wyoming – Faith Adele Radenbaugh
Platystele fimbriata

| Platystele fimbriata> Phân loại khoa học |
| --- | --- |
Giới (regnum): Plantae
(không phân hạng): Angiospermae
(không phân hạng): Monocots
Bộ (ordo): Asparagales
Họ (familia): Orchidaceae
Chi (genus): Platystele
Loài (species): P. fimbriata
Danh pháp hai phần
Platystele fimbriata Luer & Hirtz 
Platystele fimbriata là một loài thực vật có hoa trong họ Lan. Loài này được Luer & Hirtz miêu tả khoa học đầu tiên năm 1990.
Chú thích

↑  The Plant List (2010). “Platystele fimbriata”. Truy cập ngày 7 tháng 6 năm 2013.
Monolepta famularis

| Monolepta famularis> Phân loại khoa học |
| --- | --- |
Giới (regnum): Animalia
Ngành (phylum): Arthropoda
Lớp (class): Insecta
Bộ (ordo): Coleoptera
Họ (familia): Chrysomelidae
Chi (genus): Monolepta
Loài (species): M. famularis
Danh pháp hai phần
Monolepta famularis Weise, 1904 
Monolepta famularis là một loài bọ cánh cứng trong họ Chrysomelidae. Loài này được Weise miêu tả khoa học năm 1904.
Chú thích

↑  Chrysomelidae in Synopsis of the described Coleoptera of the World ngày 13 tháng 12 năm 2008
Placoeme vitticollis

| Placoeme vitticollis> Phân loại khoa học |
| --- | --- |
Giới (regnum): Animalia
Ngành (phylum): Arthropoda
Lớp (class): Insecta
Bộ (ordo): Coleoptera
Phân bộ (subordo): Polyphaga
Liên họ (superfamilia): Cerambycoidea
Họ (familia): Cerambycidae
Chi (genus): Placoeme
Loài (species): P. vitticollis
Danh pháp hai phần
Placoeme vitticollis Chemsak & Linsley, 1964 
Placoeme vitticollis là một loài bọ cánh cứng trong họ Cerambycidae.
Chú thích

↑  Bisby, F.A.; Roskov, Y.R.; Orrell, T.M.; Nicolson, D.; Paglinawan, L.E.; Bailly, N.; Kirk, P.M.; Bourgoin, T.; Baillargeon, G.; Ouvrard, D. (2011). “Species 2000 & ITIS Catalogue of Life: 2011 Annual Checklist”. Species 2000: Reading, UK. Truy cập ngày 24 tháng 9 năm 2012.
Monnina cladostachya

| Monnina cladostachya> Phân loại khoa học |
| --- | --- |
Giới (regnum): Plantae
(không phân hạng): Angiospermae
(không phân hạng): Eudicots
Bộ (ordo): Fabales
Họ (familia): Polygalaceae
Chi (genus): Monnina
Loài (species): M. cladostachya
Danh pháp hai phần
Monnina cladostachya Turcz., 1854 
Monnina cladostachya là một loài thực vật có hoa trong họ Polygalaceae. Loài này được Turcz. mô tả khoa học đầu tiên năm 1854.
Chú thích

↑  The Plant List (2010). “Monnina cladostachya”. Truy cập ngày 17 tháng 9 năm 2013.
Platyja umminia

| Platyja umminia |
| --- | --- |

Phân loại khoa học
Vực (domain): Eukarya
Giới (regnum): Animalia
Ngành (phylum): Arthropoda
Lớp (class): Insecta
Bộ (ordo): Lepidoptera
Phân bộ (subordo): Ditrysia
Liên họ (superfamilia): Noctuoidea
(không phân hạng): Macrolepidoptera
Họ (familia): Noctuidae
Phân họ (subfamilia): Catocalinae
Chi (genus): Platyja
Loài (species): P. umminia
Danh pháp hai phần
Platyja umminia (Cramer, [1780]) 
Danh pháp đồng nghĩa
  Danh sách  Phalaena umminia Cramer, [1780]   Sympis subunita Guenée, 1852   Cotuza drepanoides Walker, 1858   Ginaea removens Walker, 1858   Ophisma trajecta Walker, 1869   Hulodes falcata Felder & Rogenhofer, 1874  
Platyja umminia là một loài bướm đêm thuộc họ Noctuidae. Loài này có ở Indo-Australian tropics tới New Guinea và Queensland. It is also present on Guam.

Con trưởng thành bay piercing fruit in Thailand và Guam.
Chú thích

↑  Bisby, F.A.; Roskov, Y.R.; Orrell, T.M.; Nicolson, D.; Paglinawan, L.E.; Bailly, N.; Kirk, P.M.; Bourgoin, T.; Baillargeon, G.; Ouvrard, D. (2011). “Species 2000 & ITIS Catalogue of Life: 2011 Annual Checklist”. Species 2000: Reading, UK. Truy cập ngày 15 tháng 6 năm 2014.
Lathroeus mysticus

| Lathroeus mysticus> Phân loại khoa học |
| --- | --- |
Giới (regnum): Animalia
Ngành (phylum): Arthropoda
Lớp (class): Insecta
Bộ (ordo): Coleoptera
Phân bộ (subordo): Polyphaga
Liên họ (superfamilia): Cerambycoidea
Họ (familia): Cerambycidae
Chi (genus): Lathroeus
Loài (species): L. mysticus
Danh pháp hai phần
Lathroeus mysticus Melzer, 1932 
Lathroeus mysticus là một loài bọ cánh cứng trong họ Cerambycidae.
Chú thích

↑  Bisby, F.A.; Roskov, Y.R.; Orrell, T.M.; Nicolson, D.; Paglinawan, L.E.; Bailly, N.; Kirk, P.M.; Bourgoin, T.; Baillargeon, G.; Ouvrard, D. (2011). “Species 2000 & ITIS Catalogue of Life: 2011 Annual Checklist”. Species 2000: Reading, UK. Truy cập ngày 24 tháng 9 năm 2012.
Monosigynes zarazagai

| Monosigynes zarazagai> Phân loại khoa học |
| --- | --- |
Giới (regnum): Animalia
Ngành (phylum): Arthropoda
Lớp (class): Insecta
Bộ (ordo): Coleoptera
Họ (familia): Oedemeridae
Chi (genus): Monosigynes
Loài (species): M. zarazagai
Danh pháp hai phần
Monosigynes zarazagai Vazquez, 2004 
Monosigynes zarazagai là một loài bọ cánh cứng trong họ Oedemeridae. Loài này được Vazquez miêu tả khoa học năm 2004.
Chú thích

↑  Hallan, J.  (2010) Synopsis of the described Coleoptera of the World 6 juni 2010
Pituophis ruthveni

| Pituophis ruthveni  |
| --- | --- |

Tình trạng bảo tồn
 Nguy cấp  (IUCN 3.1)
Phân loại khoa học
Giới (regnum): Animalia
Ngành (phylum): Chordata
Lớp (class): Reptilia
Bộ (ordo): Squamata
Phân bộ (subordo): Serpentes
Phân thứ bộ (infraordo): Alethinophidia
Họ (familia): Colubridae
Chi (genus): Pituophis
Loài (species): P. ruthveni
Danh pháp hai phần
Pituophis ruthveni  Stull, 1929 
Danh pháp đồng nghĩa
 Pituophis melanoleucus ruthveni Stull, 1929 
Pituophis ruthveni  là một loài rắn trong họ Rắn nước. Loài này được Stull mô tả khoa học đầu tiên năm 1929.
Chú thích

↑  G.A Hammerson (2007). Pituophis ruthveni. 2008 Sách đỏ IUCN. Liên minh Bảo tồn Thiên nhiên Quốc tế 2008. Truy cập ngày 20 tháng 6 năm 2009.
↑  “Pituophis ruthveni”. The Reptile Database. Truy cập ngày 29 tháng 5 năm 2013.
Pitirim Sorokin

Pitirim Alexandrovich Sorokin (/səˈroʊkɪn, sɔː-/; tiếng Nga: Питири́м Алекса́ндрович Соро́кин, 21 tháng 1 [lịch cũ ] năm 1889 - 10 tháng 2 năm 1968) là một nhà xã hội học và nhà hoạt động chính trị người Mỹ gốc Nga, với các đóng góp vào lý thuyết chu kỳ xã hội.
Cảm hứng

Năm 1910, chàng trai trẻ Sorokin đã bị chấn động đến tận cùng bởi cái chết của nhà văn Nga Lev Tolstoy. Trong bài báo 'LN Tolstoy với tư cách là một triết gia' (1912), ông đã thực hiện việc tái tạo lại giáo lý tôn giáo và đạo đức của Tolstoy, mà ông coi là đại diện triết học của một hệ thống hài hòa và hợp lý (Sorokin, 1912: 80–97). Sự giảng dạy của Tolstoy đã vượt quá giới hạn thông thường của triết học truyền thống và lan tỏa thành một loại triết học đạo đức nhất định, điều này đã thu hút Sorokin vô cùng. Ông đã chỉ ra cấu trúc của sự giảng dạy của Tolstoy bằng cách đặt nó vào 'truyền thống của bốn vấn đề triết học vĩ đại: bản chất của thế giới; bản chất của bản ngã; vấn đề nhận thức và vấn đề giá trị '(Johnston và cộng sự, 1994: 31). Theo Tolstoy, Chúa là cơ sở tồn tại của chúng ta và tình yêu là con đường dẫn đến Chúa. Sorokin đã đưa ra những nguyên tắc chính hình thành nền tảng đạo đức Cơ đốc của Tolstoy: nguyên tắc yêu thương, nguyên tắc bất bạo động chống lại cái ác và nguyên tắc không làm điều ác. Ông đã tuân thủ những nguyên tắc này trong suốt cuộc đời của mình, điều này được thể hiện trong suốt bài viết này.
Jamanal, Gokak

| Jamanal |
| --- | --- |
—  Làng  —
 
Quốc gia:  Ấn Độ
Bang: Karnataka
Huyện: Belgaum
Tehsil: Gokak
Múi giờ: IST (UTC+5:30)
Jamanal là một làng thuộc tehsil Gokak, huyện Belgaum, bang Karnataka, Ấn Độ.
Jilotlán de los Dolores

| Jilotlán de los Dolores |
| --- | --- |
—  Đô thị  —
 
 
Jilotlán de los DoloresVị trí ở Mexico
Quốc gia:  Mexico
Bang: Jalisco
Thủ phủ: Jilotlán de los Dolores
Dân số (2005)
 • Tổng cộng: 8.579
Múi giờ: CST (UTC-6)
 • Mùa hè (DST): CDT (UTC-5)
4950 
Jilotlán de los Dolores là một đô thị thuộc bang Jalisco, México. Năm 2005, dân số của đô thị này là 8579 người.
Mavinmadu, Sindhnur

| Mavinmadu |
| --- | --- |
—  Làng  —
 
Quốc gia:  Ấn Độ
Bang: Karnataka
Huyện: Raichur
Thành phố/thị trấn: Sindhnur
Múi giờ: IST (UTC+5:30)
Mavinmadu là một làng thuộc tehsil Sindhnur, huyện Raichur, bang Karnataka, Ấn Độ.
Lathrotriccus griseipectus

| Lathrotriccus griseipectus> Phân loại khoa học |
| --- | --- |
Giới (regnum): Animalia
Ngành (phylum): Chordata
Lớp (class): Aves
Bộ (ordo): Passeriformes
Họ (familia): Tyrannidae
Chi (genus): Lathrotriccus
Loài (species): L. griseipectus
Danh pháp hai phần
Lathrotriccus griseipectus
Lathrotriccus griseipectus là một loài chim trong họ Tyrannidae.
Chú thích

↑  Clements, J. F.; Schulenberg, T. S.; Iliff, M. J.; Wood, C. L.; Roberson, D.; Sullivan, B.L. (2012). “The eBird/Clements checklist of birds of the world: Version 6.7”. Truy cập ngày 19 tháng 12 năm 2012.
Iris hookeriana

| Iris hookeriana> Phân loại khoa học |
| --- | --- |
Giới (regnum): Plantae
(không phân hạng): Angiospermae
(không phân hạng): Monocots
Bộ (ordo): Asparagales
Họ (familia): Iridaceae
Chi (genus): Iris
Loài (species): I. hookeriana
Danh pháp hai phần
Iris hookeriana Foster, 1887 
Iris hookeriana là một loài thực vật có hoa trong họ Diên vĩ. Loài này được Foster miêu tả khoa học đầu tiên năm 1887.
Chú thích

↑  The Plant List (2010). “Iris hookeriana”. Truy cập ngày 25 tháng 6 năm 2013.
Mastihal, Bagalkot

| Mastihal |
| --- | --- |
—  Làng  —
 
Quốc gia:  Ấn Độ
Bang: Karnataka
Huyện: Bagalkot
Thành phố/thị trấn: Bagalkot
Múi giờ: IST (UTC+5:30)
Mastihal là một làng thuộc tehsil Bagalkot, huyện Bagalkot, bang Karnataka, Ấn Độ.
LG Optimus Vu II

| --- | --- |

Nhãn hiệu: LG
Nhà sản xuất: LG Electronics, Inc.
Dòng máy: Optimus Vu
Mạng di động: GSM/GPRS/EDGE 850, 900, 1800, 1900 MHz 3G UMTS/HSPA+   900, 2100 MHz / 850, 2100 MHz 4G LTE 800 MHz
Phát hành lần đầu: 27 tháng 9 năm 2012 (KR)
Sản phẩm trước: LG Optimus Vu
Sản phẩm sau: LG Vu 3
Có liên hệ với: LG Optimus G LG Optimus G Pro Samsung Galaxy Note II
Kiểu máy: Smartphone
Dạng máy: Màn hình cảm ứng
Kích thước: H 132.2 mm W 85.6 mm D 9.4 mm
Khối lượng: 159 g
Hệ điều hành: Google Android v4.0.4 ICS (Có thể nâng cấp lên Android 4.4.2 Kitkat)
CPU: Krait Dual-core 1.5 GHz
GPU: Adreno 225
Bộ nhớ: 2 GB RAM
Dung lượng lưu trữ: 32 GB
Thẻ nhớ mở rộng: 32 GB
Pin: 2,150 mAh
Dạng nhập liệu: Touch
Màn hình: 5.0-inch (768×1024) IPS LCD (256 ppi)
Máy ảnh sau: 8 MP, quay video 1080p  30 FPS
Máy ảnh trước: 1.3 MP
Chuẩn kết nối: Wi-Fi 802.11 a/b/g/n, Wi-Fi Hotspot, DLNA, Bluetooth 4.0 + A2DP NFC
LG Optimus Vu II (Còn được gọi là LG Vu 2 ở Hàn Quốc) là một chiếc máy tính bảng/điện thoại thông minh Android ("phablet"), được phát hành vào tháng 9 năm 2012. Chiếc máy với kích thước màn hình 5,0 inch nổi bật giữa những chiếc điện thoại thông minh thông thường và máy tính bảng lớn hơn. Nó được trang bị CPU lõi kép tốc độ 1,5 GHz, kèm theo GPU Adreno 225 và chạy trên 4.0 ICS, giúp Vu II có thể nâng cấp lên 4.1 Jelly Bean.
Mallada yangae

| Mallada yangae> Phân loại khoa học |
| --- | --- |
Giới (regnum): Animalia
Ngành (phylum): Arthropoda
Lớp (class): Insecta
Bộ (ordo): Neuroptera
Họ (familia): Chrysopidae
Phân họ (subfamilia): Chrysopinae
Tông (tribus): Chrysopini
Chi (genus): Mallada
Loài (species): M. yangae
Danh pháp hai phần
Mallada yangae C.-k. Yang & X.-k. Yang, 1991 
Mallada yangae là một loài côn trùng trong họ Chrysopidae thuộc bộ Neuroptera. Loài này được C.-k. Yang & X.-k. Yang miêu tả năm 1991.
Chú thích

↑  Oswald, J. D. (2007). Neuropterida Species of the World. Version 2.0.
Hymenophyllum erecto-alatum

| Hymenophyllum erecto-alatum> Phân loại khoa học |
| --- | --- |
Giới (regnum): Plantae
Ngành (divisio): Pteridophyta
Lớp (class): Polypodiopsida
Bộ (ordo): Hymenophyllales
Họ (familia): Hymenophyllaceae
Chi (genus): Hymenophyllum
Loài (species): H. erecto-alatum
Danh pháp hai phần
Hymenophyllum erecto-alatum Col., 1879 
Hymenophyllum erecto-alatum là một loài dương xỉ trong họ Hymenophyllaceae. Loài này được Col. mô tả khoa học đầu tiên năm 1879.
Danh pháp khoa học của loài này chưa được làm sáng tỏ.
Chú thích

↑  The Plant List (2010). “Hymenophyllum erecto-alatum”. Truy cập ngày 28 tháng 5 năm 2014.
Hệ thống đo lường Planck

Hệ thống đơn vị đo lường định nghĩa bằng những hằng số vật lý tổng quát đưa ra bởi nhà vật lý Max PlanckBản mẫu:SHORTDESC:Hệ thống đơn vị đo lường định nghĩa bằng những hằng số vật lý tổng quát đưa ra bởi nhà vật lý Max Planck
Trong vật lý hạt và vũ trụ học vật lý, hệ thống đo lường Planck là một tập các đơn vị đo lường định nghĩa hoàn toàn dựa trên năm hằng số vật lý phổ quát, sao cho những hằng số vật lý này có giá trị là 1 khi được biểu diễn trong hệ đơn vị Planck. Năm đơn vị cơ bản của hệ đo lường Planck là độ dài Planck, khối lượng Planck, thời gian Planck, nhiệt độ Planck, và điện tích Planck.
Được đề ra lần đầu năm 1899 bởi nhà vật lý Max Planck, những đơn vị này còn được gọi là đơn vị tự nhiên vì định nghĩa của chúng đến từ tính chất của tự nhiên mà không dựa trên những khái niệm do con người xây dựng. Hệ đo lường Planck không phải là hệ đơn vị tự nhiên duy nhất, nhưng các đơn vị Planck đến từ tính chất của chân không mà không dựa trên tính chất của vật nguyên mẫu hay hạt sơ cấp nào. Chúng thường được dùng trong việc nghiên cứu các thuyết thống nhất như là hấp dẫn lượng tử.
Cụm từ quy mô Planck dùng để chỉ mức không gian, thời gian, năng lượng và những đại lượng khác mà khi vượt quá (hoặc thấp hơn) thì các tiên đoán của Mô hình chuẩn, lý thuyết trường lượng tử và thuyết tương đối rộng không thể kết hợp cùng nhau, và hiệu ứng lượng tử của lực hấp dẫn được coi là sẽ thống trị. Quy mô này có thể có mức năng lượng khoảng 1,22×1019 GeV (lượng năng lượng tương đương với khối lượng Planck), khoảng thời gian khoảng 5,39×10−44 s (thời gian Planck) và độ dài vào khoảng 1,62×10−35 m (độ dài Planck). Ở quy mô Planck, những lý thuyết hiện nay không dùng để mô tả vũ trụ, và các nhà vật lý không có một mô hình khoa học cụ thể để dự đoán vũ trụ hoạt động như thế nào. Ví dụ điển hình nhất là trạng thái của vũ trụ trong khoảng 10−43 giây sau Vụ Nổ Lớn, khoảng 13,8 tỉ năm trước.
Năm hằng số phổ quát mà hệ đo lường Planck quy về 1 là:
tốc độ ánh sáng trong chân không, c,
hằng số hấp dẫn, G,
hằng số Planck thu gọn, ħ,
hằng số Boltzmann, kB,
hằng số Coulomb, ke = 1/4πε0
Mỗi hằng số này đều liên quan đến một lý thuyết hay khái niệm vật lý cơ bản: c với thuyết tương đối hẹp, G với thuyết tương đối rộng, ħ với cơ học lượng tử, kB với nhiệt động lực học, và ε0 với điện từ học.
Giới thiệu

Mọi hệ đo lường đều có thể chọn một tập các đại lượng và đơn vị cơ bản, rồi từ đó định nghĩa tất cả mọi đại lượng và đơn vị khác. Ví dụ, trong hệ đo lường quốc tế, các đại lượng SI cơ bản bao gồm độ dài với đơn vị là mét. Trong hệ đo lường Planck, một tập các đại lượng cơ bản tương tự có thể được sử dụng, khi ấy đơn vị Plank cơ bản cho độ dài sẽ là độ dài Planck, đơn vị cơ bản cho thời gian là thời gian Planck. Những đơn vị này được suy ra từ năm hằng số vật lý phổ quát trong Bảng 1, sao cho những hằng số này có giá trị bằng 1 khi được biểu diễn dưới hệ đo lường Planck. Ví dụ, định luật vạn vật hấp dẫn của Newton,
có thể được biểu diễn thành:
Cả hai phương trình đều phù hợp về mặt thứ nguyên và hợp lý trong mọi hệ đo lường. Tuy nhiên, phương trình thứ hai không có G, nếu được viết trong hệ đo lường Planck (tức mP = 1), thì ta có thể rút gọn thành:
Phương trình cuối này (không có G) chỉ đúng khi F, m1, m2 và r là giá trị của những đại lượng đó trong đơn vị Planck. Do đó việc sử dụng đơn vị Planck hay hệ đơn vị tự nhiên khác cần phải cẩn trọng. Nói về việc G = c = 1, Paul S. Wesson viết rằng, "Về mặt toán học, nó là một mẹo hữu ích. Về mặt vật lý nó làm mất đi thông tin và có thể dẫn đến nhầm lẫn."
Định nghĩa

| Hằng số | Ký hiệu | Thứ nguyên trong đại lượng SI | Giá trị (đơn vị SI) |
| --- | --- | --- | --- |
| Tốc độ ánh sáng trong chân không | c | L T−1 | 299792458 m⋅s−1  (bằng theo định nghĩa) |
| Hằng số hấp dẫn | G | L3 M−1 T−2 | 6,67430(15)×10−11 m3⋅kg−1⋅s−2 |
| Hằng số Planck thu gọn | ħ = h/2π  trong đó h là hằng số Planck | L2 M T−1 | 1,054571817...×10−34 J⋅s  (bằng 6,62607015×10−34 J⋅Hz−1/2π theo định nghĩa) |
| Hằng số Boltzmann | kB | L2 M T−2 Θ−1 | 1,380649×10−23 J⋅K−1  (bằng theo định nghĩa) |
| Hằng số Coulomb | ke = 1/4πε0  trong đó ε0 là độ điện thẩm chân không | L3 M T−2 Q−2 |  |
Ghi chú: L = chiều dài, M = khối lượng, T = thời gian, Q = điện tích, Θ = nhiệt độ
Một tính chất của đơn vị Planck là hệ đo lường này là thống nhất. Ví dụ, lực tương tác hấp dẫn giữa hai vật thể đều có khối lượng 1 khối lượng Planck, đặt cách nhau 1 độ dài Planck là một đơn vị Planck cho lực. Tương tự, quãng đường ánh sáng đi được trong 1 thời gian Planck là 1 độ dài Planck.
Để tính giá trị của các đơn vị Planck cơ bản theo hệ SI hay hệ đo lường nào khác, năm phương trình trên phải được thỏa mãn:
Giải hệ năm phương trình trên cho ta các giá trị duy nhất cho năm đơn vị Planck cơ bản:
| Tên | Thứ nguyên | Công thức | Giá trị (đơn vị SI) |
| --- | --- | --- | --- |
| Độ dài Planck | Độ dài (L) |  l_{\text{P}}={\sqrt {\frac {\hbar G}{c^{3}}}} | 1,616255(18)×10−35 m |
| Khối lượng Planck | Khối lượng (M) |  m_{\text{P}}={\sqrt {\frac {\hbar c}{G}}} | 2,176434(24)×10−8 kg |
| Thời gian Planck | Thời gian (T) |  t_{\text{P}}={\frac {l_{\text{P}}}{c}}={\frac {\hbar }{m_{\text{P}}c^{2}}}={\sqrt {\frac {\hbar G}{c^{5}}}} | 5,391247(60)×10−44 s |
| Nhiệt độ Planck | Nhiệt độ (Θ) |  T_{\text{P}}={\frac {m_{\text{P}}c^{2}}{k_{\text{B}}}}={\sqrt {\frac {\hbar c^{5}}{Gk_{\text{B}}^{2}}}} | 1,416784(16)×1032 K |
| Điện tích Planck | Điện tích (Q) |  q_{\text{P}}={\sqrt {\frac {\hbar c}{k_{\text{e}}}}}={\sqrt {4\pi \varepsilon _{0}\hbar c}}={\frac {e}{\sqrt {\alpha }}} | 1875545956(41)×10−18 C |

Bảng 2 định nghĩa các đơn vị Planck theo những hằng số cơ bản. Tuy nhiên, khi biểu diễn trong hệ đo lường khác như hệ SI, giá trị của chúng chỉ là xấp xỉ. Điều này là do sai số trong giá trị của các hằng số G và ε0 trong hệ SI. Giá trị của c, h, e và kB trong hệ SI là tuyệt đối do định nghĩa của giây, mét, kilogram và kelvin không có sai số. Độ điện thẩm chân không ε0 có sai số tương đối khoảng 1,5×10−10. Giá trị của G đã được xác định bằng thực nghiệm với sai số tương đối là 2,2×10−5. G xuất hiện trong định nghĩa của tất cả đơn vị Planck ngoại trừ điện tích, do đó những đơn vị này đều mang sai số xuất phát từ sai số trong giá trị của G.
Đơn vị khác

Trong một hệ đo lường, đơn vị cho nhiều đại lượng vật lý có thể được suy ra từ các đơn vị cơ bản. Bảng 3 là một số đơn vị Planck được suy ra từ các đơn vị ở trên.
| Đơn vị cho | Công thức | Giá trị xấp xỉ (SI) |
| --- | --- | --- |
| Diện tích (L2) |  l_{\text{P}}^{2}={\frac {\hbar G}{c^{3}}} | 26121×10−70 m2 |
| Thể tích (L3) |  l_{\text{P}}^{3}=\left({\frac {\hbar G}{c^{3}}}\right)^{\frac {3}{2}}={\sqrt {\frac {(\hbar G)^{3}}{c^{9}}}} | 42217×10−105 m3 |
| Động lượng (LMT−1) |  m_{\text{P}}c={\frac {\hbar }{l_{\text{P}}}}={\sqrt {\frac {\hbar c^{3}}{G}}} | 65249 kg⋅m/s |
| Năng lượng (L2MT−2) |  E_{\text{P}}=m_{\text{P}}c^{2}={\frac {\hbar }{t_{\text{P}}}}={\sqrt {\frac {\hbar c^{5}}{G}}} | 19561×109 J |
| Lực (LMT−2) |  F_{\text{P}}={\frac {E_{\text{P}}}{l_{\text{P}}}}={\frac {\hbar }{l_{\text{P}}t_{\text{P}}}}={\frac {c^{4}}{G}} | 12103×1044 N |
| Khối lượng riêng (L−3M) |  \rho _{\text{P}}={\frac {m_{\text{P}}}{l_{\text{P}}^{3}}}={\frac {\hbar t_{\text{P}}}{l_{\text{P}}^{5}}}={\frac {c^{5}}{\hbar G^{2}}} | 51550×1096 kg/m3 |
| Gia tốc (LT−2) |  a_{\text{P}}={\frac {c}{t_{\text{P}}}}={\sqrt {\frac {c^{7}}{\hbar G}}} | 55608×1051 m/s2 |
| Tần số (T−1) |  f_{p}={\frac {c}{l_{\text{P}}}}={\sqrt {\frac {c^{5}}{\hbar G}}} | 18549×1043 Hz |
Hầu hết các đơn vị Planck đều có lớn hoặc bé hơn rất nhiều để được dùng trong thực tế, vì vậy hệ đo lường Planck thường chỉ được sử dụng trong vật lý lý thuyết. Thực chất, 1 đơn vị Planck thường là giá trị lớn nhất hoặc nhỏ nhất của một đại lượng vật lý mà vẫn có nghĩa trong những lý thuyết vật lý hiện đại. Ví dụ, sự hiểu biết của ta về Vụ Nổ Lớn bắt đầu với Kỷ nguyên Planck, lúc vũ trụ có tuổi đời là 1 thời gian Planck và có đường kính là 1 độ dài Planck. Lý thuyết về vũ trụ trước 1 thời gian Planck cần phải có hấp dẫn lượng tử, kết hợp các hiệu ứng lượng tử vào thuyết tương đối rộng. Một lý thuyết như vậy hiện chưa xuất hiện.
Một ngoại lệ cho việc các đơn vị Planck có độ lớn hay bé không tưởng là khối lượng Planck, có giá trị khoảng 22 microgram: rất lớn so với các hạt hạ nguyên tử, nhưng nằm trong khoảng của sinh vật sống.
Ý nghĩa

Hệ đo lường Planck không mang tính duy con người, nhưng vẫn có sự chọn lựa tùy ý trong các hằng số cơ bản. Không như mét và giây, được định nghĩa trong hệ SI vì lý do lịch sử, độ dài Planck và thời gian Planck xuất phát từ khái niệm vật lý cơ bản. Do đó chúng giúp các nhà vật lý thay đổi góc nhìn và đặt lại câu hỏi. Nhà vật lý Frank Wilczek viết rằng:
Ta thấy câu hỏi đặt ra không phải là "Tại sao lực hấp dẫn yếu như vậy?", mà là "Tại sao khối lượng của proton nhỏ như vậy?" Bởi trong đơn vị tự nhiên (Planck), độ mạnh của lực hấp dẫn đơn giản là một, trong khi khối lượng của proton là một con số bé tí [1/(13 tỷ tỷ)].
Tuy đúng là lực đẩy tĩnh điện giữa hai proton (cô lập trong chân không) lớn hơn nhiều so với lực hút hấp dẫn giữa chúng, điều này không phải là do độ mạnh tương đối giữa hai lực cơ bản này. Từ góc nhìn của hệ đo lường Planck, so sánh này không có nghĩa, vì khối lượng và điện tích là hai đại lượng không cân xứng. Thay vì đó, sự chênh lệch về độ lớn này chủ yếu là do việc điện tích của proton xấp xỉ bằng điện tích đơn vị nhưng khối lượng proton nhỏ hơn rất nhiều so với khối lượng đơn vị.
| Năm | Đại lượng | Diễn giải | Nhà khoa học chính |
| --- | --- | --- | --- |
| 1954 | độ dài | giới hạn hấp dẫn của thuyết lượng tử | Oskar Klein |
| 1955 | độ dài | giới hạn lượng tử của thuyết tương đối rộng | John Wheeler |
| 1965 | khối lượng | chặn trên của khối lượng các hạt cơ bản | Moisey Markov |
| 1966 | nhiệt độ | chặn trên của nhiệt độ (nóng tuyệt đối) | Andrei Sakharov |
| 1971 | khối lượng | chặn dưới cho khối lượng của lỗ đen | Stephen Hawking |
| 1982 | khối lượng riêng | khối lượng riêng lớn nhất | Moisey Markov |
Quy mô Planck

Trong vật lý hạt và vũ trụ học vật lý, quy mô Planck (hay thang Planck) mô tả những thứ ở mức năng lượng vào khoảng 1,22 × 1019 GeV (năng lượng Planck, tương ứng với tương đương khối lượng–năng lượng của khối lượng Planck, 2,17645 × 10−8 kg) mà khi đó hiệu ứng lượng tử của lực hấp dẫn trở nên đáng kể. Ở quy mô này, những lý thuyết hiện có về tương tác hạt sử dụng lý thuyết trường lượng tử không còn đúng nữa, do tác động của sự không thể tái chuẩn hóa của lực hấp dẫn trong những lý thuyết hiện nay.