stanford-oval/wikipedia huggingface dataset:
Mùa cúc susi

| Mùa cúc susi |
| --- | --- |

Thể loại: Tâm lý xã hội Tội phạm
Định dạng: Phim truyền hình
Dựa trên: tiểu thuyết cùng tên của Trần Thị Bảo Châu
Kịch bản: Trần Thị Bảo Châu
Đạo diễn: Phạm Lộc
Diễn viên: Huỳnh Trường Thịnh Xuân Văn
Nhạc kết: Lối thu lạc dấu
Quốc gia:  Việt Nam
Ngôn ngữ: tiếng Việt
Số tập: 30
Sản xuất
Thời lượng: 45 phút/tập (không bao gồm quảng cáo)
Đơn vị sản xuất: Hãng phim Truyền hình Thành phố Hồ Chí Minh, Đài Truyền hình Thành phố Hồ Chí Minh
Trình chiếu
Kênh trình chiếu: HTV9
Phát sóng: 18 tháng 1 năm 2019 - 4 tháng 3 năm 2019
Mùa cúc susi là một bộ phim truyền hình được thực hiện bởi Hãng phim Truyền hình Thành phố Hồ Chí Minh, Đài Truyền hình Thành phố Hồ Chí Minh do Phạm Lộc làm đạo diễn. Phim được chuyển thể từ tiểu thuyết cùng tên của Trần Thị Bảo Châu. Phim phát sóng vào lúc 22h00 từ thứ 2 đến thứ 7 hàng tuần bắt đầu từ ngày 18 tháng 1 năm 2019 và kết thúc vào ngày 4 tháng 3 năm 2019 trên kênh HTV9.
Nội dung

Mùa cúc susi xoay quanh Susi (Xuân Văn), một cô gái hiền lành và xinh đẹp, vốn không cha lại mồ côi mẹ nên phải sống chung với gia đình người cậu ruột luôn đối xử tàn bạo với cô. Cuộc đời Susi sau đó đã bất ngờ rẽ sang ngả khác khi cô giấu cả nhà cậu mợ để cứu Tư Đôn (Huỳnh Trường Thịnh), một tay buôn bán đá quý, bị giới làm ăn cạnh tranh và thuê giang hồ truy sát, phải chạy trốn vào căn chòi của mình. Cảm kích trước hành động cứu mình mà chịu nạn và bị đám anh họ đánh đập, hành hạ, Tư Đôn đã tìm mọi cách để đưa Susi thoát khỏi gia đình người cậu với ý định giúp đỡ cô đi học nghề và tìm một công việc làm thích hợp. Nhưng khi biết cha của Susi là một người người giàu có, gia đình người cậu đã nhẫn tâm thế người chị họ vào chỗ Susi để rồi từ đó bao nhiêu chuyện xảy tới với cô và những người liên quan…
Diễn viên

Huỳnh Trường Thịnh trong vai Tư Đôn
Xuân Văn trong vai Hoàng Ngọc/Susi
Đinh Hữu Tài trong vai Hai Giàu
Lê Mạnh Phương trong vai Ba Sang
Kiều Khanh trong vai Quý
Đức Thịnh trong vai Bảy Hoàng
Huỳnh Anh Tuấn trong vai Sáu Đời
Thân Thúy Hà trong vai Bà Nữ
Cùng một số diễn viên khác....
Nhạc phim

Nợ nhau chuyện ân tình
Sáng tác: Ngọc Sơn
Thể hiện: Ngọc Liên
Lối thu lạc dấu
Thể hiện: Khánh Duy
Giải thưởng

| Năm | Giải thưởng | Hạng mục | (Người) đề cử | Kết quả | Tham khảo |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- |
| 2019 | Giải Cánh diều | Phim truyện truyền hình | — | Bằng khen |  |
| 2019 | Ngôi Sao Xanh | Nữ diễn viên truyền hình xuất sắc | Xuân Văn | Đoạt giải |  |
| 2019 | Ngôi Sao Xanh | Nam diễn viên truyền hình xuất sắc | Huỳnh Trường Thịnh | Đề cử |  |
| 2019 | Ngôi Sao Xanh | Phim truyền hình xuất sắc nhất | — | Đề cử |  |
| 2019 | Ngôi Sao Xanh | Đạo diễn phim truyền hình xuất sắc nhất | Phạm Lộc | Đề cử |  |
NGC 1866

| NGC 1866 |
| --- | --- |
NGC 1866 chụp bởi Kính thiên văn Hubble.
Dữ liệu quan sát (Kỷ nguyên J2000)
Chòm sao: Kiếm Ngư
Xích kinh: 05h 13m 38.920s
Xích vĩ: −65° 27′ 52.75″
Cấp sao biểu kiến (V): 9.73
Kích thước (V): 5.50′ × 5.50′
Đặc trưng vật lý
Tên gọi khác: ESO 85-52, KMHK 664, LW 163, [SL63] 319
Xem thêm: Cụm sao cầu, Danh sách cụm sao cầu
NGC 1866 là cụm sao cầu nằm trong chòm sao Kiếm Ngư. NGC 1866 được James Dunlop phát hiện vào ngày 3 tháng 8 năm 1826.
N-Desalkylflurazepam

| --- | --- |


Tình trạng pháp lý
Tình trạng pháp lý:  CA: Quy định IV  
Các định danh
 Tên IUPAC 7-chloro-5-(2-fluorophenyl)-1,3-dihydro-1,4-benzodiazepin-2-one 
Số đăng ký CAS: 2886-65-9
PubChem CID: 4540
ChemSpider: 4381
ChEMBL: CHEMBL974
ECHA InfoCard: 100.018.863
Dữ liệu hóa lý
Công thức hóa học: C15H10ClFN2O
Khối lượng phân tử: 288.70 g/mol
Mẫu 3D (Jmol): Hình ảnh tương tác
Điểm nóng chảy: 205 đến 206 °C (401 đến 403 °F) 
 SMILES Fc1ccccc1C2=NCC(=O)Nc3ccc(Cl)cc23 
N -Desalkylflurazepam (còn gọi là Norflurazepam) là một benzodiazepine analog và một chất chuyển hóa có hoạt tính của một số khác benzodiazepine thuốc bao gồm flurazepam, flutoprazepam, fludiazepam, midazolam, quazepam, và etyl loflazepate. Nó có tác dụng lâu dài, dễ bị tích lũy và liên kết không chọn lọc với các phân nhóm thụ thể benzodiazepine khác nhau. Nó đã được bán như một loại thuốc thiết kế từ năm 2016 trở đi.
Từ đồng nghĩa

N -1-Desalkyl flurazepam
N -Desalkyl -2-oxoquazepam
N -Desalkyl flutoprazepam
7- Cloro flubromazepam
Dealkylflurazepam
Desalkylflurazepam
Descarbethoxy loflazepate
Cũng không fludiazepam
Norflurazepam
Norflutoprazepam
Ro 5-3367
TL8002277
Marlenheim

| --- | --- |
 Marlenheim


Hành chính
Quốc gia:  Pháp
Vùng: Grand Est
Tỉnh: Bas-Rhin
Quận: Molsheim
Tổng: Wasselonne
Thống kê
Độ cao: 180–365 m (591–1.198 ft) (bình quân 190 m (620 ft)[chuyển đổi: tùy chọn không hợp lệ])
INSEE/Mã bưu chính: 67282/ 67520

Marlenheim là một xã trong tỉnh Bas-Rhin, thuộc vùng Grand Est của nước Pháp, có dân số là 3365 người (thời điểm 1999). Marlenheim là xã cực bắc của Đường rượu vang Alsace (Route des Vins d'Alsace).
Thông tin nhân khẩu

| 1962 | 1968 | 1975 | 1982 | 1990 | 1999 |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- |
| 1.512 | 1.823 | 2.287 | 2.822 | 2.956 | 3.365 |
Địa điểm tham quan

Lâu đài Marlenheim (tòa thị chính)
Natri manganat

| Natri manganat |
| --- | --- |
Số CAS: 1374210-27-1 (2 nước) 13517-18-5 (10 nước)

Nhận dạng
Số CAS: 15702-33-7
PubChem: 22558567
Ảnh Jmol-3D: ảnh
SMILES:  đầy đủ [O-][Mn](=O)(=O)[O-].[Na+].[Na+] 
InChI:  đầy đủ 1S/Mn.2Na.4O/q;2*+1;;;2*-1 
Thuộc tính
Công thức phân tử: Na2MnO4
Khối lượng mol: 164,9136 g/mol (khan) 200,94416 g/mol (2 nước) 236,97472 g/mol (4 nước) 273,00528 g/mol (6 nước) 345,0664 g/mol (10 nước)
Bề ngoài: chất rắn màu xanh lá cây thẫm (khan) tinh thể không màu (10 nước)
Khối lượng riêng: 2,16 g/cm³ (khan) 2,68 g/cm³ (10 nước)
Điểm nóng chảy:  470 °C (743 K; 878 °F) (phân hủy)
Điểm sôi:   
Độ hòa tan trong nước: tan, dung dịch không bền
Các nguy hiểm
Nguy hiểm chính: độc
 
Trừ khi có ghi chú khác, dữ liệu được cung cấp cho các vật liệu trong trạng thái tiêu chuẩn của chúng (ở 25 °C [77 °F], 100 kPa).  Y kiểm chứng (cái gì YN ?) Tham khảo hộp thông tin
Natri manganat là một hợp chất vô cơ có công thức hóa học Na2MnO4. Đây là chất rắn màu xanh lá cây thẫm hiếm gặp hơn so với K2MnO4. Natri manganat hiếm gặp do nó không thể được điều chế dễ dàng từ phản ứng oxy hóa giữa mangan(IV) oxit và natri hydroxide. Thay vì thế phản ứng sẽ xuất hiện chất chứa nhiều Na hơn Na2MnO4 có công thức Na3MnO4, và muối Mn(V) này không bền trong dung dịch.
Điều chế

Natri manganat có thể được điều chế bằng phản ứng khử của natri pemanganat trong môi trường base.
Vì NaMnO4 khó điều chế, natri pemanganat đắt hơn kali pemanganat.
Decahydrat Na2MnO4·10H2O cũng được biết đến.
Tính chất

Na2MnO4·10H2O tồn tại dưới dạng tinh thể không màu khi tinh khiết, nhưng thường có màu xanh lục; nó nóng chảy ở 17 °C (63 °F; 290 K). Nó hòa tan trong nước kèm theo sự phân hủy một phần, tạo ra dung dịch màu lục.
Nectandra cufodontisii

| Nectandra cufodontisii> Tình trạng bảo tồn |
| --- | --- |
 Sắp bị đe dọa  (IUCN 2.3)
Phân loại khoa học
Giới (regnum): Plantae
(không phân hạng): Angiospermae
(không phân hạng): Magnoliids
Bộ (ordo): Laurales
Họ (familia): Lauraceae
Chi (genus): Nectandra
Loài (species): N. cufodontisii
Danh pháp hai phần
Nectandra cufodontisii (O. C. Schmidt) C. K. Allen 
Nectandra cufodontisii là một loài thực vật thuộc họ Lauraceae. Loài này có ở Costa Rica, Nicaragua, và Panama.
Mặt A và mặt B

Các thuật ngữ mặt A và mặt B chỉ hai mặt của đĩa máy hát có tốc độ xoay 78 và 45 vòng/phút. Đó có thể là các đĩa đơn hoặc extended play (EP). Mặt A thường chứa bản thu mà nghệ sĩ, nhà sản xuất hay công ty thu âm muốn được quảng bá nhiều hơn và sau đó, nếu thuận lợi, sẽ được phát trên đài phát thanh, trở thành một bản hit. Mặt B là bản thu phụ có một ý nghĩa lịch sử nào đó: một số nghệ sĩ, điển hình như Elvis Presley, Little Richard, The Beatles, Chuck Berry, và Oasis, có những ca khúc phát hành mặt B thành công tương tự như mặt A và chính nó cũng trở thành một bản hit. Một số khác thì ngược lại: nhà sản xuất Phil Spector thường chọn các bản thu không lời trực tiếp tại phòng thu để cho lên mặt B, khiến không ai có thể nhầm lẫn giữa hai mặt này. Bằng cách đó, Spector đảm bảo rằng đài phát thanh sẽ chú trọng vào mặt thu mà ông muốn trở thành bản hit.
Các bản thu âm âm nhạc đã chuyển từ dòng đĩa cũ trên sang các định dạng khác như đĩa đơn CD và tải kỹ thuật số, vốn không có các "mặt", nhưng những thuật ngữ trên vẫn được sử dụng để mô tả nội dung của các bản thu có trong đĩa, trong đó mặt B thường chỉ là các bản thu phụ thêm "Bonus" mà thôi.
NHK+

| --- | --- |
Logo NHK+
Có sẵn bằng: Tiếng Nhật
Thành lập: 1 tháng 3 năm 2020; 4 năm trước (2020-03-01) (Thử nghiệm) 1 tháng 4 năm 2020; 4 năm trước (2020-04-01) (Chính thức)
Chủ sở hữu: NHK
Tạo bởi: NHK
Dịch vụ: Xem truyền hình trên Internet
Website: NHK+ (chỉ có sẵn tại Nhật Bản)
Quảng cáo: Có
Yêu cầu đăng ký: Bắt buộc
Bắt đầu hoạt động: 1 tháng 4, 2020
Tình trạng hiện tại: Đang hoạt động
Giấy phép nội dung: NHK
NHK+ hay NHK Plus (NHKプラス (NHK cộng), NHK purasu?), là dịch vụ xem truyền hình internet do đài NHK sở hữu. NHK Plus cho phép người dùng xem các chương trình truyền hình đã phát sóng trên các thiết bị như điện thoại thông minh, máy tính bảng và PC thông qua Internet. Hầu hết nếu muốn sử dụng tất cả các chức năng của NHK Plus, người dùng sẽ phải đăng ký và phải trả một khoản phí nhất định.
Zethenia ferruginea

| Zethenia ferruginea> Phân loại khoa học |
| --- | --- |
Giới (regnum): Animalia
Ngành (phylum): Arthropoda
Lớp (class): Insecta
Bộ (ordo): Lepidoptera
Họ (familia): Geometridae
Chi (genus): Zethenia
Loài (species): Z. ferruginea
Danh pháp hai phần
Zethenia ferruginea Bastelberger, 1911 
Zethenia ferruginea là một loài bướm đêm trong họ Geometridae.
Chú thích

↑  Bisby, F.A.; Roskov, Y.R.; Orrell, T.M.; Nicolson, D.; Paglinawan, L.E.; Bailly, N.; Kirk, P.M.; Bourgoin, T.; Baillargeon, G.; Ouvrard, D. (2011). “Species 2000 & ITIS Catalogue of Life: 2011 Annual Checklist”. Species 2000: Reading, UK. Truy cập ngày 17 tháng 6 năm 2014.
Mô hình Drude

Các electron trong mô hình Drude (màu xanh lam) liên tục nảy giữa các ion tinh thể (màu đỏ) đứng yên.
Mô hình Drude về sự dẫn điện được đề xuất vào năm 1900  bởi Paul Drude để giải thích các tính chất vận chuyển của các electron trong vật liệu (đặc biệt là kim loại). Mô hình này là một ứng dụng của lý thuyết động học chất khí, giả định rằng chuyển động vi mô của các electron trong vật rắn có thể được biểu diễn theo cách cổ điển và ví như một chiếc máy bắn bi, với một biển các electron liên tục bị dội đi dội lại, với các ion dương tương đối bất động.
Hai hệ quả quan trọng nhất của mô hình Drude là phương trình chuyển động của điện tử,
và mối quan hệ tuyến tính giữa mật độ dòng điện  J và điện trường E ,
Trong đó t là thời điểm, ⟨p⟩ là động lượng trung bình mỗi electron và q, n, m và τ tương ứng là điện tích electron, mật độ, khối lượng, và thời gian chuyển động tự do trung bình giữa các va chạm ion (tức là, thời gian trung bình một electron đã đi từ lần va chạm trước đó). Biểu thức sau này đặc biệt quan trọng vì nó giải thích định luật Ohm, một trong những mối quan hệ phổ biến nhất trong điện từ học.
Mô hình được mở rộng vào năm 1905 bởi Hendrik Antoon Lorentz (do đó mô hình còn được gọi là mô hình Drude-Lorentz) và là một mô hình cổ điển. Sau đó, nó đã được bổ sung cùng kết quả của lý thuyết lượng tử vào năm 1933 bởi Arnold Sommerfeld và Hans Bethe, dẫn đến mô hình Drude-Sommerfeld.
Giả định

Mô hình Drude coi kim loại được hình thành từ một khối các ion tích điện dương do một số "electron tự do" bị tách ra. Chúng có thể được coi là đã được định vị khi các mức hóa trị của nguyên tử đến tương tác với các nguyên tử khác.
Mô hình Drude bỏ qua mọi tương tác xa giữa electron và ion hoặc giữa các electron. Sự tương tác duy nhất có thể có của một electron tự do với môi trường của nó là thông qua các va chạm tức thời. Thời gian trung bình giữa các va chạm kế tiếp của một electron là τ và bản chất của các đối tác va chạm với electron không quan trọng cho việc tính toán và kết luận.
Sau một lần va chạm, vận tốc của electron chỉ phụ thuộc vào sự phân bố nhiệt độ cục bộ và hoàn toàn độc lập với vận tốc của electron trước va chạm.
Giải thích > Với dòng điện một chiều

Phân tích đơn giản nhất của mô hình Drude giả định rằng điện trường E đều và không đổi, và tốc độ chuyển động nhiệt của các electron đủ lớn để chúng nhận động lượng dp sau mỗi va chạm, xảy ra trung bình trong τ giây.
Sau đó, một electron bị cô lập tại thời điểm t sẽ chuyển động trong thời gian τ kể từ sau lần va chạm trước của nó, và nó lại tích lũy thêm động lượng.
Trong lần va chạm cuối cùng của nó, electron này sẽ có khả năng bị bật về phía trước cũng như lùi lại, vì vậy mọi đóng góp trước đó cho động lượng của electron có thể bị bỏ qua, dẫn đến biểu thức
Thế vào hệ thức
dẫn đến định luật Ohm:
Giải thích > Phân tích sự biến thiên theo thời gian

Động lực học có thể mô tả bằng cách thêm một lực kéo hiệu dụng. Tại thời điểm t = t0 + dt, động lượng trung bình của electron là
Với một chút biến đổi đại số và bỏ các số hạng của dt2, dẫn đến phương trình vi phân
với ⟨p⟩ là động lượng trung bình và q điện tích của electron. Đây là một phương trình vi phân không đồng nhất, có nghiệm
Nghiệm trong trạng thái ổn định , d ⟨p⟩/dt = 0
Như trên, động lượng trung bình có thể liên quan đến vận tốc trung bình và có thể liên quan đến mật độ dòng điện
cho thấy các vật liệu thỏa mãn định luật Ohm
\mathbf {J} =\sigma _{0}\mathbf {E}
với độ dẫn điện DC σ0 :
Giải thích > Với dòng điện xoay chiều

Mô hình Drude cũng có thể dự đoán dòng điện chịu ảnh hưởng bởi một điện trường phụ thuộc thời gian với một tần số góc  ω. Độ dẫn điện là
Ở đây người ta giả định
Lưu ý, trong các quy ước khác, được sử dụng bởi các kỹ sư, i được thay thế bằng −i (hoặc −j ) trong tất cả các phương trình, phản ánh độ lệch pha so với gốc. Phần ảo chỉ ra rằng dòng dòng điện có sau điện trường, vì các electron cần khoảng một thời gian τ để tăng tốc để đáp ứng lại sự thay đổi của điện trường. Ở đây mô hình Drude được áp dụng cho các điện tử; nó có thể áp dụng cho cả electron và lỗ trống; tức là các hạt mang điện tích dương trong chất bán dẫn. Các đường σ(ω) được thể hiện trong đồ thị.
Nếu một điện trường hình sin dao động với tần số   \omega  được áp dụng cho vật rắn, các electron tích điện âm hoạt động như một plasma có xu hướng di chuyển một khoảng x cách xa mặt tích điện dương. Kết quả là, mẫu vật bị phân cực và sẽ có một số điện tích dư thừa ở các bề mặt đối diện của mẫu. Hằng số điện môi của mẫu vật được biểu thị bằng
D  là độ điện dịch và   P là mật độ phân cực. Mật độ phân cực được viết thành
và mật độ phân cực với mật độ điện tử n là
Sau một chút biến đổi đại số, mối quan hệ giữa mật độ phân cực và điện trường có thể được biểu thị bằng
Hàm điện môi phụ thuộc tần số của vật rắn là
Ở tần số cộng hưởng   \omega _{\rm {p}}, được gọi là tần số plasma, hàm điện môi thay đổi từ âm sang dương và phần thực của hàm điện môi giảm xuống không.
\omega _{\rm {p}}={\sqrt {\frac {ne^{2}}{\epsilon _{0}m}}}
Tần số plasma đại diện cho một cộng hưởng dao động plasma hoặc plasmon. Tần số plasma có thể được sử dụng như một thước đo trực tiếp của căn bậc hai mật độ của các electron hóa trị trong chất rắn. Các giá trị quan sát phù hợp với dự đoán lý thuyết đối với một số lượng lớn các vật liệu. Dưới tần số plasma, hàm điện môi là âm và trường không thể xuyên qua mẫu. Ánh sáng có tần số góc dưới tần số plasma sẽ bị phản xạ hoàn toàn.
Giải thích > Trong vật liệu thực

Trong một kim loại thông thường (ví dụ natri, bạc hoặc vàng ở nhiệt độ phòng) không tìm thấy tính chất như vậy, vì tần số đặc trưng τ−1 nằm trong dải tần hồng ngoại, trong đó các tính chất khác không được xem xét trong Mô hình Drude (như cấu trúc band). Nhưng đối với một số vật liệu khác có tính chất kim loại, độ dẫn phụ thuộc vào tần số gần với dự đoán của Drude cho σ(ω). Đây là những vật liệu  tần số đặc trưng  τ−1 ở tần số thấp hơn nhiều. Đây là trường hợp của một số tinh thể bán dẫn pha tạp nhất định, khí điện tử hai chiều có độ linh động cao, và kim loại fermion nặng.
Độ chính xác của mô hình

Trong lịch sử, công thức Drude lần đầu tiên xuất phát bằng cách giả sử rằng các hạt mang điện tạo thành một loại khí lý tưởng cổ điển. Arnold Sommerfeld đã xem xét lý thuyết lượng tử và mở rộng lý thuyết này sang mô hình electron tự do, tuân theo phân bố Fermi-Dirac. Thật ngạc nhiên, độ dẫn điện được dự đoán hóa ra giống như trong mô hình Drude, vì nó không phụ thuộc vào hình thức phân bố tốc độ điện tử.
Mô hình Drude cung cấp một lời chính đáng về độ dẫn điện DC và AC trong kim loại, hiệu ứng Hall và từ trở  trong kim loại gần nhiệt độ phòng. Mô hình này cũng giải thích một phần định luật Wiedemann-Franz năm 1853. Tuy nhiên, nó đánh giá quá cao nhiệt dung điện tử của kim loại. Trong thực tế, kim loại và chất cách điện có cùng công suất nhiệt ở nhiệt độ phòng. Mô hình cũng có thể được áp dụng cho các hạt mang điện tích dương (lỗ trống).
Một lưu ý trong bài báo gốc của mình, Drude đã mắc một lỗi, ước tính số Lorenz của định luật Wiedemann-Franz trên thực tế là gấp đôi so với những gì nó có theo cách đo lường thực nghiệm cổ điển. Một điều ngạc nhiên khác là giá trị thực nghiệm cho nhiệt dung riêng nhỏ hơn khoảng 100 lần so với dự đoán cổ điển nhưng yếu tố triệt tiêu với tốc độ điện tử trung bình thực sự lớn hơn khoảng 100 lần so với tính toán của Drude.
Tài liệu tham khảo

↑  Drude, Paul (1900). “Zur Elektronentheorie der Metalle”. Annalen der Physik. 306 (3): 566–613. Bibcode:1900AnP...306..566D. doi:10.1002/andp.19003060312.[liên kết hỏng]
↑  Drude, Paul (1900). “Zur Elektronentheorie der Metalle; II. Teil. Galvanomagnetische und thermomagnetische Effecte”. Annalen der Physik. 308 (11): 369–402. Bibcode:1900AnP...308..369D. doi:10.1002/andp.19003081102.[liên kết hỏng]
↑  Edward M. Purcell (1965). Electricity and Magnetism. McGraw-Hill. tr. 117–122. ISBN 978-0-07-004908-6.
↑  David J. Griffiths (1999). Introduction to Electrodynamics. Prentice-Hall. tr. 289. ISBN 978-0-13-805326-0.
↑  C. Kittel (1953–1976). Introduction to Solid State Physics. Wiley & Sons. ISBN 978-0-471-49024-1.
1 2  M. Dressel; M. Scheffler (2006). “Verifying the Drude response”. Ann. Phys. 15 (7–8): 535–544. Bibcode:2006AnP...518..535D. doi:10.1002/andp.200510198.
↑  M. van Exter; D. Grischkowsky (1990). “Carrier dynamics of electrons and holes in moderately doped silicon”. Phys. Rev. B. 41 (17): 12140–12149. Bibcode:1990PhRvB..4112140V. doi:10.1103/PhysRevB.41.12140.
↑  P. J. Burke; I. B. Spielman; J. P. Eisenstein; L. N. Pfeiffer; K. W. West (2000). “High frequency conductivity of the high-mobility two-dimensional electron gas”. Appl. Phys. Lett. 76 (6): 745–747. Bibcode:2000ApPhL..76..745B. doi:10.1063/1.125881.
↑  M. Scheffler; M. Dressel; M. Jourdan; H. Adrian (2005). “Extremely slow Drude relaxation of correlated electrons”. Nature. 438 (7071): 1135–1137. Bibcode:2005Natur.438.1135S. doi:10.1038/nature04232. PMID 16372004.
Ashcroft, Neil; Mermin, N. David (1976). Solid State Physics. New York: Holt, Rinehart and Winston. ISBN 978-0-03-083993-1.
Mật độ dòng điện trong điện trường AC.
Độ dẫn điện đối với các tần số khác nhau giả sử τ = 10−5 và σ0 = 1
J&T Banka Ostrava Open 2021 - Đơn

Bài chi tiết: J&T Banka Ostrava Open 2021
Aryna Sabalenka là đương kim vô địch, nhưng chọn không tham dự giải đấu.
Anett Kontaveit là nhà vô địch, đánh bại Maria Sakkari trong trận chung kết, 6–2, 7–5.
Hạt giống

4 hạt giống hàng đầu được miễn vào vòng 2.
Iga Świątek (Bán kết)
Petra Kvitová (Bán kết)
Belinda Bencic (Tứ kết)
Maria Sakkari (Chung kết)
Anastasia Pavlyuchenkova (Vòng 2)
Angelique Kerber (Vòng 1)
Elena Rybakina (Tứ kết)
Karolína Muchová (Rút lui)
Paula Badosa (Vòng 2)
Kết quả > Từ viết tắt

| --- | --- |
 Q = Vòng loại  WC = Đặc cách  LL = Thua cuộc may mắn  Alt = Thay thế  SE = Miễn đặc biệt  :  PR = Bảo toàn thứ hạng  w/o = Thắng nhờ đối thủ rút lui trước trận đấu  r = Bỏ cuộc giữa trận đấu  d = Bị xử thua  SR = Xếp hạng đặc biệt
Kết quả > Nửa trên

| 0 | 1 | 2 | 3 | 4 | 5 | 6 | 7 | 8 | 9 | 10 | 11 | 12 | 13 | 14 | 15 | 16 | 17 | 18 | 19 | 20 | 21 | 22 | 23 | 24 | 25 | 26 | 27 |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- |
|  | Vòng 1  | Vòng 1  | Vòng 1  | Vòng 1  | Vòng 1  |  |  | Vòng 2  | Vòng 2  | Vòng 2  | Vòng 2  | Vòng 2  |  |  | Tứ kết  | Tứ kết  | Tứ kết  | Tứ kết  | Tứ kết  |  |  | Bán kết  | Bán kết  | Bán kết  | Bán kết  | Bán kết  |  |

|  |  |  |  |  |  |  |  | 1  |  I Świątek  | 6  | 6  |   |  |  |  |  |  |  |  |  |  |  |  |  |  |  |  |
|  |    |  S Zhang  | 7  | 67  | 4  |  |  |    |  Y Putintseva  | 4  | 4  |   |  |  |  |  |  |  |  |  |  |  |  |  |  |  |  |
|  |    |  Y Putintseva  | 5  | 79  | 6  |  |  |  |  |  |  |  |  |  | 1  |  I Świątek  | 77  | 6  |   |  |  |  |  |  |  |  |  |
|  | Q  |  O Dodin  | 2  | 63  |   |  |  |  |  |  |  |  |  |  | 7  |  E Rybakina  | 65  | 2  |   |  |  |  |  |  |  |  |  |
|  | Q  |  M Linette  | 6  | 77  |   |  |  | Q  |  M Linette  | 3  | 6  | 1  |  |  |  |  |  |  |  |  |  |  |  |  |  |  |  |
|  |    |  V Kudermetova  | 1  | 3  |   |  |  | 7  |  E Rybakina  | 6  | 2  | 6  |  |  |  |  |  |  |  |  |  |  |  |  |  |  |  |
|  | 7  |  E Rybakina  | 6  | 6  |   |  |  |  |  |  |  |  |  |  |  |  |  |  |  |  |  | 1  |  I Świątek  | 4  | 5  |   |  |
|  |  |  |  |  |  |  |  |  |  |  |  |  |  |  |  |  |  |  |  |  |  | 4  |  M Sakkari  | 6  | 7  |   |  |
|  |  |  |  |  |  |  |  | 4  |  M Sakkari  | 6  | 6  |   |  |  |  |  |  |  |  |  |  |  |  |  |  |  |  |
|  | LL  |  A Blinkova  | 4  | 0  |   |  |  | WC  |  J Ostapenko  | 4  | 2  |   |  |  |  |  |  |  |  |  |  |  |  |  |  |  |  |
|  | WC  |  J Ostapenko  | 6  | 6  |   |  |  |  |  |  |  |  |  |  | 4  |  M Sakkari  | 7  | 6  |   |  |  |  |  |  |  |  |  |
|  | WC  |  T Martincová  | 5  | 6  | 79  |  |  |  |  |  |  |  |  |  | WC  |  T Martincová  | 5  | 3  |   |  |  |  |  |  |  |  |  |
|  | WC  |  K Siniaková  | 7  | 4  | 67  |  |  | WC  |  T Martincová  | 77  | 78  |   |  |  |  |  |  |  |  |  |  |  |  |  |  |  |  |
|  | Q  |  A Konjuh  | 63  | 1  |   |  |  | 5  |  A Pavlyuchenkova  | 65  | 66  |   |  |  |  |  |  |  |  |  |  |  |  |  |  |  |  |
|  | 5  |  A Pavlyuchenkova  | 77  | 6  |   |  |  |  |  |  |  |  |  |  |  |  |  |  |  |  |  |  |  |  |  |  |  |