Elektrozayıf etkileşim
Lagrangian > Elektrozayıf simetrinin bozulmasından sonra

Higgs beklenen bir vakum değerini elde ettikten sonra Lagrangian bunu tekrar tanımlar. Karmaşıklığından ötürü, Lagrangian aşağıdaki denkliği birçok parçaya ayırarak tanımlamıştır.
{\mathcal {L}}_{EW}={\mathcal {L}}_{K}+{\mathcal {L}}_{N}+{\mathcal {L}}_{C}+{\mathcal {L}}_{H}+{\mathcal {L}}_{HV}+{\mathcal {L}}_{WWV}+{\mathcal {L}}_{WWVV}+{\mathcal {L}}_{Y}
Kinetik terim   {\mathcal {L}}_{K} Lagrangian'ın kısmi türevler(dinamik terimler) ve kütle terimleri(simetri bozulmadan önce Lagrangian'da yoktu) gibi tüm ikinci dereceden terimlerini içerir.
{\begin{aligned}{\mathcal {L}}_{K}=\sum _{f}{\overline {f}}(i\partial \!\!\!/\!\;-m_{f})f-{\frac {1}{4}}A_{\mu \nu }A^{\mu \nu }-{\frac {1}{2}}W_{\mu \nu }^{+}W^{-\mu \nu }+m_{W}^{2}W_{\mu }^{+}W^{-\mu }\\\qquad -{\frac {1}{4}}Z_{\mu \nu }Z^{\mu \nu }+{\frac {1}{2}}m_{Z}^{2}Z_{\mu }Z^{\mu }+{\frac {1}{2}}(\partial ^{\mu }H)(\partial _{\mu }H)-{\frac {1}{2}}m_{H}^{2}H^{2}\end{aligned}}
toplam fermion teorisine geçer (quarklar ve leptonlar), alanlar   A_{\mu \nu }^{},  Z_{\mu \nu }^{},  W_{\mu \nu }^{-}, and  W_{\mu \nu }^{+}\equiv (W_{\mu \nu }^{-})^{\dagger } and aşağıda verilir:
X_{\mu \nu }=\partial _{\mu }X_{\nu }-\partial _{\nu }X_{\mu }+gf^{abc}X_{\mu }^{b}X_{\nu }^{c}
(ilgili alanı X ile yer değiştirin ve ayar grubu için yapı sabitleri fabc).
Lagrangian'ın bileşenleri nötr akım  ve yüklü akım  fermionlar ve ayar bozonları arasında bir etkileşim içerir.
{\mathcal {L}}_{N}=eJ_{\mu }^{em}A^{\mu }+{\frac {g}{\cos \theta _{W}}}(J_{\mu }^{3}-\sin ^{2}\theta _{W}J_{\mu }^{em})Z^{\mu }
Elektromanyetik akım  J_{\mu }^{em} ve nötr zayıf akım  J_{\mu }^{3} dır,
J_{\mu }^{em}=\sum _{f}q_{f}{\overline {f}}\gamma _{\mu }f ve  J_{\mu }^{3}=\sum _{f}I_{f}^{3}{\overline {f}}\gamma _{\mu }{\frac {1-\gamma ^{5}}{2}}f
q_{f}^{} ve  I_{f}^{3} fermionların zayıf eşspin ve elektrik yükleridir.
Lagrangian'ın yüklü akım kısmı şöyledir:
{\mathcal {L}}_{C}=-{\frac {g}{\sqrt {2}}}\left[{\overline {u}}_{i}\gamma ^{\mu }{\frac {1-\gamma ^{5}}{2}}M_{ij}^{CKM}d_{j}+{\overline {\nu }}_{i}\gamma ^{\mu }{\frac {1-\gamma ^{5}}{2}}e_{i}\right]W_{\mu }^{+}+h.c.
{\mathcal {L}}_{H} Higgs üç noktası ve dört noktalı kendi etkileşim terimini içerir.
{\mathcal {L}}_{H}=-{\frac {gm_{H}^{2}}{4m_{W}}}H^{3}-{\frac {g^{2}m_{H}^{2}}{32m_{W}^{2}}}H^{4}
{\mathcal {L}}_{HV} ayar vektör bozonları ile Higss etkileşimi içerir.
{\mathcal {L}}_{HV}=\left(gm_{W}H+{\frac {g^{2}}{4}}H^{2}\right)\left(W_{\mu }^{+}W^{-\mu }+{\frac {1}{2\cos ^{2}\theta _{W}}}Z_{\mu }Z^{\mu }\right)
{\mathcal {L}}_{WWV}  üç noktalı kendi etkileşim ayarlarını içerir.
{\mathcal {L}}_{WWV}=-ig[(W_{\mu \nu }^{+}W^{-\mu }-W^{+\mu }W_{\mu \nu }^{-})(A^{\nu }\sin \theta _{W}-Z^{\nu }\cos \theta _{W})+W_{\nu }^{-}W_{\mu }^{+}(A^{\mu \nu }\sin \theta _{W}-Z^{\mu \nu }\cos \theta _{W})]
{\mathcal {L}}_{WWVV}   dört noktalı kendi etkileşim ayarlarını içerir.
{\begin{aligned}{\mathcal {L}}_{WWVV}=-{\frac {g^{2}}{4}}{\Big \{}&[2W_{\mu }^{+}W^{-\mu }+(A_{\mu }\sin \theta _{W}-Z_{\mu }\cos \theta _{W})^{2}]^{2}\\&-[W_{\mu }^{+}W_{\nu }^{-}+W_{\nu }^{+}W_{\mu }^{-}+(A_{\mu }\sin \theta _{W}-Z_{\mu }\cos \theta _{W})(A_{\nu }\sin \theta _{W}-Z_{\nu }\cos \theta _{W})]^{2}{\Big \}}\end{aligned}}
{\mathcal {L}}_{Y} fermionlar ve Higgs alanı arasında Yukawa etkileşimlerini içerir.
{\mathcal {L}}_{Y}=-\sum _{f}{\frac {gm_{f}}{2m_{W}}}{\overline {f}}fH
Zayıf eşleşmelerde   {\frac {1-\gamma ^{5}}{2}} faktörlerini not edin: bu faktörler spinör alanlarının sol el bileşenlerini yansıtır. Bu yüzden elektrozayıf teoriye (simetri bozulduktan sonra) yaygın olarak kiral(bakışımsız) teori de denmektedir.
| --- | --- |
Otorite kontrolü :  BNF: cb11976456g (data)  GND: 4151966-8  LCCN: sh85042469  NKC: ph215905  NLI: 987007540857005171