stanford-oval/wikipedia huggingface dataset:
Hipervizör
Gömülü sistemler

Gömülü sistemleri ve belirli gerçek zamanlı işletim sistemi (RTOS) ortamlarını hedef alan gömülü hiper denetleyiciler, sağlamlık, güvenlik ve gerçek zamanlı özellikler dahil olmak üzere masaüstü ve kurumsal sistemlere kıyasla farklı gereksinimlerle tasarlanmıştır. Pek çok gömülü sistemin, özellikle de pille çalışan mobil sistemlerin kaynak kısıtlı niteliği, küçük bellek boyutu ve düşük ek yük için başka bir gereklilik getirir. Son olarak, PC dünyasında x86 mimarisinin yaygınlığının aksine, gömülü dünya daha geniş çeşitlilikte mimariler ve daha az standartlaştırılmış ortamlar kullanıyor. Sanallaştırma desteği, bellek koruması (bir bellek yönetim birimi veya en azından bir bellek koruma birimi şeklinde) ve çoğu mikrodenetleyiciyi dışlayan kullanıcı modu ile ayrıcalıklı mod arasında bir ayrım gerektirir. Bu hala x86, MIPS, ARM ve PowerPC'yi orta ila üst seviye gömülü sistemler üzerinde yaygın olarak kullanılan mimariler olarak bırakıyor.
Gömülü sistem üreticileri genellikle işletim sistemlerine yönelik kaynak koduna sahip olduklarından, bu alanda tam sanallaştırmaya daha az ihtiyaç duyarlar. Bunun yerine, paravirtüelleşmenin performans avantajları, bunu genellikle tercih edilen sanallaştırma teknolojisi yapar. Yine de, ARM ve MIPS yakın zamanda bir IP seçeneği olarak tam sanallaştırma desteği ekledi ve bunu ARM Cortex-A15 MPCore ve ARMv8 EL2 gibi en son teknolojiye sahip işlemcilerine ve mimari sürümlerine dahil etti.
Sunucu/masaüstündeki sanallaştırma ve gömülü ortamlar arasındaki diğer farklar arasında, sanal makineler arasında kaynakların verimli bir şekilde paylaşılması, yüksek bant genişliği, düşük gecikmeli VM'ler arası iletişim, zamanlamanın ve güç yönetiminin global bir görünümü ve bilgi akışlarının ayrıntılı bir şekilde kontrol edilmesi gerekliliği vardır.
Güvenlik uygulamaları

Hyperjacking olarak bilinen, işletim sisteminin altına hiper yönetici olarak kendilerini yükleyen, kötü amaçlı yazılım ve rootkitler tarafından hipervizör teknolojisinin kullanılması, kötü amaçlı yazılımın işletim sisteminin herhangi bir işlemini (bir parola giren biri gibi) işlemlerini engelleyebileceği için tespit etmelerini zorlaştırabilir. kötü amaçlı yazılımdan koruma yazılımı mutlaka onu algılar (kötü amaçlı yazılım tüm işletim sisteminin altında çalıştığı için). Konseptin uygulamasının, SubVirt laboratuvarının kök setinde (Microsoft ve University of Michigan araştırmacıları birlikte geliştirilmiştir) ve Blue Pill malware paketinde gerçekleştiği iddia edildi. Bununla birlikte, bu tür iddialar, hiper yönetici tabanlı bir kök setinin varlığını tespit etmenin mümkün olacağını iddia eden diğerleri tarafından tartışılmıştır.
2009 yılında, Microsoft ve Kuzey Carolina Eyalet Üniversitesi'nden araştırmacılar, çekirdek modu kök kitlelerine karşı genel koruma sağlayabilen Hooksafe adlı bir hiper yönetici katmanı anti-rootkit sergilediler.
Type-1 and type-2 hypervisors
Demirkapı, Solhan

| Demirkapı |
| --- | --- |
Köy

 Bingöl'ün Türkiye'deki konumu
DemirkapıDemirkapı'nın Bingöl'deki konumu
Ülke:  Türkiye
İl: Bingöl
İlçe: Solhan
Coğrafi bölge: Doğu Anadolu Bölgesi
İdare
 • Yönetici: Muhtar İhtiyar heyeti
Rakım: 1146 m
Nüfus (2022)
 • Toplam: 296
Zaman dilimi: UTC+03.00 (TSİ)
İl alan kodu: 0426
İl plaka kodu: 12
Posta kodu: 12702
Demirkapı, Bingöl ilinin Solhan ilçesine bağlı bir köydür.
Tarihçe

Zazaca'da Xoçurjon olan köyün eski adı, 1928 yılı kayıtlarında Ermenicede "derinsu" anlamına gelen Xorçur olarak geçmektedir.
Coğrafya

Köy, Bingöl il merkezine 73 km, Solhan ilçe merkezine 27 km uzaklıktadır. Köy, Murat Nehri ve Elâzığ-Muş demiryolu kenarındadır. Köyün Aydın, Çataldere, Derindere, Dikkaya, Eğridere, Karaoluk ve Şenlik adlarında 7 mezrası vardır.
Nüfus

| Yıllara göre köy nüfus verileri |
| --- | --- |
2022: 296
2021: 311
2020: 321
2019: 327
2018: 318
2017: 310
2016: 309
2015: 303
2014: 304
2013: 325
2012: 331
2011: 357
2010: 366
2009: 368
2008: 356
2007: 224
2000: 346
Keçili, Susuz

| Keçili |
| --- | --- |
Köy

 Kars'ın konumu
KeçiliKeçili'nin Kars'taki konumu
Ülke:  Türkiye
İl: Kars
İlçe: Susuz
Coğrafi bölge: Doğu Anadolu Bölgesi
İdare
 • Yönetici: Muhtar İhtiyar heyeti
Rakım: 2300 m
Nüfus (2022)
 • Toplam: 68
Zaman dilimi: UTC+03.00 (TSİ)
İl alan kodu: 0474
İl plaka kodu: 36
Posta kodu: 36760
Keçili, Kars ilinin Susuz ilçesine bağlı bir köydür.
Tarihçe

Köy, 1889'dan beri aynı adı taşımaktadır.
Coğrafya

Köy, Kars il merkezine 40 km, Susuz ilçe merkezine 20 km uzaklıktadır.
Nüfus

Köyde 1886 yılında 33 Kürt yaşamaktaydı.
| Yıllara göre köy nüfus verileri |
| --- | --- |
2022: 68
2021: 76
2020: 71
2019: 72
2018: 101
2017: 56
2016: 62
2015: 57
2014: 64
2013: 87
2012: 67
2011: 80
2010: 82
2009: 95
2008: 109
2007: 82
2000: 151
1990: 273
1985: 394
1886: 33
Melima

Melima Diosaccidae familyasına bağlı bir cinstir.
New York Times Binası

| --- | --- |


Genel bilgiler
Durum: Tamamlandı
Tür: Ofis
Konum:  New York, ABD
Adres: 620 Eighth Avenue Manhattan, New York 10018, ABD
Koordinatlar: 40°45′22″K 73°59′24″B﻿ / ﻿40.75611°K 73.99000°B﻿ / 40.75611; -73.99000
Başlama: 2003-2007
Açılış: 2007
Sahip: The New York Times Company(%58) ve Forest City Ratner(%42)
Yükseklik
Anten: 319 m
Çatı: 228 m
Teknik ayrıntılar
Kat sayısı: 52
Zemin alanı: 1.540.000m²
Asansör sayısı: 32 (24 yolcu, 8 servis)
Tasarım ve inşaat
Mimar(lar): Renzo Piano ve FXFOWLE Architects
Baş müteahhit: AMEC Construction Management

New York Times Binası (İngilizce: The New York Times Building) New York şehrinin Manhattan bölgesinin Midtown bölgesinde yer alan bir gökdelendir. The New York Times, The Boston Globe, International Herald Tribune gibi uluslararası gazeteler ve bazı yerel gazetelerin sahibi ve yayıncısı The New York Times Company binanın ana kullanıcısıdır. Gökdelenin inşaatı The Times Company, Forest City Ratner ve ING Group adlı üç firmanın bir araya getirip ortak bir teşebbüs oluşturmasıyla gerçekleşti.
Projenin planlanması ve geliştirilmesi

Sekizinci Cadde'nin 40 ve 41. Caddeler ile kesiştiği noktada inşa edilecek 52 katlı bu projenin gerçekleşeceği 31 Aralık 2001 tarihinde kamuoyuna duyuruldu. Projenin gerçekleşeceği duyurusu Hearst Kulesi'nin inşaat duyurusundan çok kısa bir süre sonra yapıldı. Yine Sekizinci Cadde'de yer alan Heart Kulesi bu caddenin 56. ile 57. Caddeler ile kesiştiği noktada yer alıyor. Bu iki inşaat 1989 yılından beri Manhattan'ın Midtown bölgesinde gerçekleşen ilk inşaatlar oldular.
Bu inşaat sayesinde The New York Times bölgeye kendi ismi verilen Times Square bölgesinde kalmış oldu. Bu projeye kadar şirket 229 Batı 43. Cadde'de (229 West 43rd Street) yer alıyordu.
Uzun zamandır Empire State Development Corporation (ESDC) adlı bir firmadan kamulaştırma yoluyla alındı. Times Square bölgesinin iyileştirilmesi projesi kapsamından bölgedeki bazı mal sahiplerinin arsalarına bölgenin kamu yararı gerekçe gösterilerek zorla el konuldu. Bu konuda açılan mahkemeleri de ESDC kazandı.
7.400 metrekarelik alanda bulunan tüm mal sahiplerinin arazilerinin el değişmesi tamamlandıktan sonra bu arazi New York Times Company ve Forest City Ratner şirketlerine 99 yıllığına 85.6 milyon dolara kiralandı. Buna ek olarak New York Times Company 26.1 milyon dolarlık vergi ödemesinden muaf kılındı.
Resim galerisi

New York Times Binası, İnşaat sırasında, Eylül 2006
New York Times Binası
New York Times Binası, Haber odası
Alain Robert New York Times Binası'na tırmanırken, 5 Haziran 2008
| --- | --- |
Otorite kontrolü :  GND: 7589525-0  LCCN: no2014155376   WorldCat (LCCN): no2014-155376 
New York City şehrindeki binaların yüksekliklerinin karşılaştırılması
Dilektepe, Solhan

| Dilektepe |
| --- | --- |
Köy

 Bingöl'ün Türkiye'deki konumu
DilektepeDilektepe'nin Bingöl'deki konumu
Ülke:  Türkiye
İl: Bingöl
İlçe: Solhan
Coğrafi bölge: Doğu Anadolu Bölgesi
İdare
 • Yönetici: Muhtar İhtiyar heyeti
Rakım: 1291 m
Nüfus (2022)
 • Toplam: 516
Zaman dilimi: UTC+03.00 (TSİ)
İl alan kodu: 0426
İl plaka kodu: 12
Posta kodu: 12702
Dilektepe, Bingöl ilinin Solhan ilçesine bağlı bir köydür.
Tarihçe

Köyün eski adı, 1928 yılı kayıtlarında Serban olup, Zazaca'da "serbon" sözcüğü "damüstü" anlamına gelmektedir.
Coğrafya

Köy, Bingöl il merkezine 46 km, Solhan ilçe merkezine 8 km uzaklıktadır. Köyün Birik, Çıraltı, Lic, Tarbaş ve Yazmalı adlarında 5 mezrası vardır. D.300 Bingöl-Muş Devlet Yolu üzerindedir.
Nüfus

| Yıllara göre köy nüfus verileri |
| --- | --- |
2022: 516
2021: 582
2020: 587
2019: 616
2018: 625
2017: 598
2016: 579
2015: 585
2014: 606
2013: 639
2012: 660
2011: 678
2010: 707
2009: 715
2008: 709
2007: 592
2000: 662
1990: 840
1985: 822
1965: 273
Maxwell denklemleri

Maxwell denklemleri Lorentz kuvveti yasası ile birlikte klasik elektrodinamik, klasik optik ve elektrik devrelerine kaynak oluşturan bir dizi kısmi türevli (diferansiyel) denklemlerden oluşur. Bu alanlar modern elektrik ve haberleşme teknolojilerinin temelini oluşturmaktadır. Maxwell denklemleri elektrik ve manyetik alanların birbirileri, yükler ve akımlar tarafından nasıl değiştirildiği ve üretildiğini açıklamaktadır. Bu denklemler sonra İskoç fizikçi ve matematikçi olan ve 1861-1862 yıllarında bu denklemlerin ilk biçimini yayımlayan James Clerk Maxwell' in ismi ile adlandırılmıştır.
Maxwell denklemleri iki ana değişkene sahiptir. Maxwell denklemlerinin mikroskobik biçimi atomik ölçekte malzemelerdeki karmaşık yükleri ve akımları kapsayan toplam yük ve toplam akımı kullanır. Bu denklem evrensel uygulanabilirliğe sahip olsa da hesaplama açısından olanaksız olabilmektedir. Maxwell denklemlerin mikroskobik kümesi atomik ölçekteki ayrıntıları dikkate almak zorunda kalmadan büyük ölçekteki davranışları açıklamada iki yeni yardımcı alan tanımlar, fakat ilgili maddenin elektromanyetik özelliklerini tanımlamada kullanılan parametrelere de ihtiyaç duymaktadır.
Maxwell denklemleri terimi genellikle bu denklemlerin diğer türleri için de kullanılır. Örneğin, uzay-zaman denklemleri yüksek enerji ve kütleçekimi fiziğinde yaygın olarak kullanılır. Uzay ve zaman olarak ayrı ayrı tanımlanmaktansa uzay-zaman olarak tanımlanan bu denklemler özel ve genel görecelikle açıkça uyumludur. Nicem (Kuantum) mekaniğinde, elektrik ve manyetik potansiyellere bağlı olan Maxwell denklemlerinin türleri tercih edilir.
20. yüzyılın ortalarından beri, Maxwell eşitliklerinin kesin evren kuralı olmadığı, fakat nicel elektrodinamiğin doğru ve temel kuramına daha uygun klasik bir yaklaşım olduğu anlaşılmıştır. Birçok durumda, Maxwell denklemlerinden oluşan nicel sapmalar ölçülemeyecek kadar küçüktür. Işığın parçacık doğasının önemli olduğu ya da çok güçlü elektrik alanlarında istisnalar oluşabilir.
Elektrik ve manyetik alanlara göre denklemler

Bu denklemler içindeki elektromanyetizmayı anlatmak için, bu makalede yöney (vektör) hesabı dili kullanılmıştır. Aksi belirtilmedikçe, koyu renkle belirtilmiş semboller yöney miktarını ve yatık belirtilmiş semboller sayısal miktarını belirtmektedir. Denklemlerde, her biri genellikle zamana bağlı olan, bir yöney alanı olan elektriksel alan E ve bir yöney alan olan manyetik alanı B olarak tanıtılmıştır. Bu alanların kaynakları yük yoğunluğu ρ ve akım yoğunluğu J olarak adlandırılan bölgesel yoğunluklar olarak belirtilen elektrik yükleri ve akımlarıdır. Diğer bir doğa kanunu olan Lorentz'in kuvvet kanunu, elektrik ve manyetik alanların yüklü parçacıklar ve akımlar üzerinde nasıl etki ettiğini açıklamaktadır. Bu kanunun diğer bir türü Maxwell'in asıl eşitliğinde bulunmaktadır.
Elektrik-manyetik alan denklemlerinde dört adet denklem bulunmaktadır. Bunlardan iki tanesi, eğer Gauss yasasında olan elektrik yüklerinden kaynaklanan elektrik alanları ve Gauss'un manyetizma yasasının manyetik tekkutuplularına bağlı olmadan alan çizgilerine yakın oluşan manyetik alan var ise, kaynağa göre uzay içinde bu alanların nasıl değiştiğini açıklamaktadır. Diğer iki tanesi de Faraday yasasındaki zamanla değişken manyetik alanların etrafında “dolaşan” elektrik alanları sırasında Maxwell doğrulaması ile olan Ampere yasasındaki elektrik akımı ve zamanla değişen elektrik alanları etrafında “dolaşan” manyetik alanın oluşturmuş olduğu kişisel kaynakların çevresinde alanların nasıl “dolandığını” açıklamaktadır.
Maxwell eşitliğinin kesinliği içerdiği büyüklüklerin ne kadar kesin tanımlandığına bağlıdır. Kurallar birim sistemine göre değişir, çünkü ışık hızı gibi boyutsuz çarpanlar tarafından emilerek çeşitli tanımları ve boyutları değişebilmektedir.
Türev ve tümlev denklemleri arasındaki ilişki

Denklemlerin türev ve tümlev denklemleri matematiksel eşitlikler olup, Gauss manyetizma kanunu ve Gauss kanunundaki yayılım kuramı (divergence teorem) ve Faraday yasası ile Ampere yasasındaki Kelvin-Stokes kuramından oluşmuştur. Hem türev hem tümlev denklemleri kullanışlıdır. Tümlev denklemleri sıkça akım ve yüklerin simetrik dağılımlarından oluşan alanların kolayca ve doğrudan hesaplanması için kullanılır. Buna karşılık, türev denklemleri, sonlu elemanlar çözümlemesindeki (analizindeki) gibi daha karmaşık (az simetrik) durumlardaki alanların hesaplanmasında daha doğal bir başlangıç noktasıdır.
Akı ve Yayılım

“Kaynaktan doğan alanlar”, sırasıyla elektrik akısı ve manyetik akı olarak tanımlanan, kapalı  \partial {\Omega } yüzeyine doğru alanın yüzey tümlevi olarak anlamlandırılabilir.
Kendi yayılımları gibi:  \nabla \cdot \mathbf {E} ,\quad \nabla \cdot \mathbf {B} \,.
Bu yüzey tümlevleri ve yayılımları yayılım kuramı ile bağlantılıdır.
Dolaşım ve burkulum

“Alanlardaki dolaşımlar” kapalı ∂Σ eğrisi etrafındaki alanın çizgisel tümlevlerinden yorumlanabilmektedir.
dℓ burada yol/eğriye teğet yol uzunluğunun türevsel vektör elementidir.
Aynı zamanda eğimleri,
Bu çizgi tümlevleri ve eğimler Stokes teoremi ile bağlantılı ve klasik sıvı dinamiklerindeki miktarlarla benzerdir.
Zaman evrimi

Dinamik ya da alanların zaman evrimi zamana bağlı alanların kısmi türevlerine göredir.
Bu türevler elektromanyetik dalgaların türündeki alan yayılımı tahmini çok zordur. Faraday yasasının aşağıdaki dönüşümü, yüzey zaman bağımsız olarak alındığında yapılabilmektedir.
İntegral işaretinin altındaki türevsel katsayının çözülmesine daha çok sonuç almak için bakınız.
Gauss yasası

Gauss yasası statik elektrik alanı ve statik elektrik alanını pozitif yükten negatif yüke doğru itilmesine neden olan elektrik yükleri arasındaki ilişkiyi tanımlamaktadır. Alan çizgisi tanımında, elektrik alan çizgileri sadece pozitif elektrik yüklerinde başlayıp, sadece negatif elektrik yüklerinde biterler. Kapalı bir alandan geçen alan çizgisi sayısını “hesaplamak”, boşluk (vakum geçirimlilikle) di-elektriksizliğinin tarafından bölünen yüzeyin çevrelediği toplam yükü (maddenin kutuplaşmasından dolayı bağıl olan yükü içeren) sağlamaktadır. Daha teknik olarak, herhangi bir farazi kapalı "Gaussian yüzeyi ”ne doğru oluşan elektrik akısı ile ilişkilidir.
Manyetizma için Gauss yasası

Manyetizma için olan Gauss yasası elektrik yükleriyle kıyas edilebilen manyetik yükün (manyetik tek kutuplu da denilir) bulunmadığı ifade etmektedir. Bunun yerine, maddeye göre manyetik alan çift kutup denilen yapılardan oluşmuştur. Manyetik çift kutuplar en iyi akım döngüleri olarak tanımlanmaktadır, fakat net bir manyetik yüke sahip olmayan ayrılmaz bir şekilde birbirine bağlı olan pozitif ve negatif manyetik yüklere benzerler. Alan çizgilerine göre, bu eşitlik manyetik alan çizgilerinin ne başlayıp ne de bittiğini fakat döngü oluşturduğunu ya da sonsuzluğu ve geriye doğru genişlediğini belirtmektedir. Diğer bir deyişle, belirli bir hacim içine girmiş herhangi bir manyetik alan çizgisi o hacminin herhangi bir yerinden çıkmak zorundadır. Herhangi bir Gaussian yüzeyi boyunca toplam manyetik akının sıfır olduğu ya da manyetik alanın sarmal bobin gibi hareket eden yöneyli alanların eşdeğer teknik açıklamalarıdır.
Faraday yasası

Faraday yasası zamanla değişen manyetik alanların yapay elektrik alanlarını nasıl oluşturduğunu tanımlamaktadır. Bu dinamik indüksiyon elektrik alanı, durgun elektrik alanlarıyla birleştirilmediyse, manyetik alan gibi kapalı alan çizgilerine sahip olurlar. Elektromanyetik indüksiyonun bu yönü birçok elektrikli jeneratörünün çalışma prensibi olmaktadır, örneğin dönen bir mıknatıs çubuk dönme sırasında yakınındaki telde elektrik alanı oluşturabilen değişken bir manyetik alan oluşturur. (Not: Bu konuyla alakalı, Faraday yasasın olarak adlandırılan iki adet denklem vardır. Maxwell denkleminde kullanılan şekli her zaman geçerli olmasına rağmen Michael Faraday tarafından oluşturulan denklemden daha kısıtlı olmuştur.
Maxwell düzeltmeli Ampere yasası

Maxwell düzeltmeli Ampere yasası, manyetik alanın iki yoldan üretilebileceğini belirtmektedir: elektrik akımı yoluyla (bu gerçek “Ampere yasası ”dır) ve  elektrik alanını değiştirme yoluyla (bu “Maxwell düzeltmesi” kısmıdır)
Ampere yasasındaki Maxwell düzeltmesi bilhassa çok önemlidir. Bu düzeltme sadece manyetik alandaki değişimin elektrik alanının oluşmasına neden olmasını değil, elektrik alanındaki değişimin manyetik alanın oluşmasına neden olduğunu göstermektedir. Bu yüzden, bu denklemler kendini idame ettiren “elektromanyetik dalgalara” boşluk boyunca yolculuk etmelerine izin vermektedir. 
Akım ve yükler üzerinde yapılan çalışmalarından tahmin edilebilen elektromanyetik dalgalar için hesaplanan hız ışık hızıyla tam olarak eşleşmektedir; aslında ışık elektromanyetik yayılımın bir formudur (X-ray, radyo dalgaları gibi). Maxwell 1861 yılında elektromanyetik dalga ve ışığın arasında bir bağ olduğunu anlamış, böylelikle elektromanyetizma ve optik teorileri bir hale gelmiştir.
Boşluk Denklemleri, Elektromanyetik Dalgalar ve ışık hızı

Boşluk gibi olan yüksüz (ρ = 0) ve akımsız (J = 0) alanlarda, Maxwell denklemleri aşağıda şekilde indirgenin:
Kıvrım denkleminde kıvrımı (∇×) alarak, kıvrım özdeşliğini ∇×(∇×X) = ∇(∇•X) − ∇²X alarak dalga denklemini elde ederiz:
Boşluktaki ışık hızı aşağıdaki denklem ile ifade edilir:
Göreceli elektriksel geçirgenlik εr ve geçirimlilik μr özellikleri olan maddelerde, ışığın faz hızı
İfade edilir ve genellikle c değerinden küçüktür.
Buna ek olarak, E ve B birbirine ve dalga yayılımı yönüne karşılıklı dik ve aynı fazdadır. Sinüzoidal düzlem dalgası bu denklemlerin özel bir çözümüdür. Maxwell denklemleri bu dalgaların fiziksel olarak boşlukta nasıl yayıldığını açıklamaktadır. Değişken manyetik alanlar Faraday yasası aracılığıyla değişken elektrik alanlarını oluşturmaktadır. Sırayla, bu elektrik alanları Maxwell düzeltmeli Ampere yasası ile değişken manyetik alanları oluşturmaktadır. Bu sonsuz döngü elektromanyetik ışınım olarak bilinen bu dalgalara c hızıyla boşluk boyunca hareket etmesine izin verir.
"Mikroskobik" ve "Makroskobik" karşılaştırması

Maxwell denklemlerinin mikroskobik değişkenleri atomsal seviyede yük ve akım içeren toplam yük ve toplam akım olarak sunulan elektrik E alanları ve manyetik B alanları olarak belirtilir. Bu kimi zaman Maxwell denkleminin genel formu ya da boşluktaki Maxwell denklemleri olarak adlandırılır. Mikroskobik değişkenleri ufak farklılıklar Maxwell denklemlerinde genellikle eşit sonuçlar çıkarttırır. 
"Maxwell mikroskobik denklemleri", aynı zamanda maddedeki Maxwell denklemi olarak da adlandırılır. Her iki denklem de benzer olup birbirlerini tanıtırlar.
| Name | Integral (tümlev) denklemleri | Türev denklemleri |
| --- | --- | --- |
| Gauss yasası |  \oint _{\scriptstyle \partial \Omega }\mathbf {D} \cdot \mathrm {d} \mathbf {S} =\iiint _{\Omega }\rho _{\mathrm {f} }\,\mathrm {d} V |  \nabla \cdot \mathbf {D} =\rho _{\mathrm {f} } |
| Manyetizma için Gauss yasası |  \oint _{\scriptstyle \partial \Omega }\mathbf {B} \cdot \mathrm {d} \mathbf {S} =0 |  \nabla \cdot \mathbf {B} =0 |
| Maxwell–Faraday denklemleri |  \oint _{\partial \Sigma }\mathbf {E} \cdot \mathrm {d} {\boldsymbol {\ell }}=-{\frac {d}{dt}}\iint _{\Sigma }\mathbf {B} \cdot \mathrm {d} \mathbf {S}  |  \nabla \times \mathbf {E} =-{\frac {\partial \mathbf {B} }{\partial t}} |
| Ampère yasası (Maxwell denklemleri ile) |  \oint _{\partial \Sigma }\mathbf {H} \cdot \mathrm {d} {\boldsymbol {\ell }}=\iint _{\Sigma }\left(\mathbf {J} _{\mathrm {f} }+{\frac {\partial \mathbf {D} }{\partial t}}\right)\cdot \mathrm {d} \mathbf {S}  |  \nabla \times \mathbf {H} =\mathbf {J} _{\mathrm {f} }+{\frac {\partial \mathbf {D} }{\partial t}} |

"Mikroskobik" denklemlerin aksine, "makroskobik" denklemleri bağlı yük dışarı faktör Qb ve akım Ib yüksüz akımları elde etmek için Qf ve akım If kullanılır. Bu çarpanları aşağıdaki gibi toplam elektrik yükü ve akım bölerek yapılabilir:
Mikroskobik denklemlerden farklı olarak, Makroskobik denklemler bağıl yükler Qb ve akımlarının Ib serbest yük Qf ve akımlarına If bağlı eşitliklerini elde etmek için çarpanlarına ayrılırlar. Çarpanlarına ayırma işlemi toplam elektrik yük ve akımının saçılımıyla aşağıdaki gibi ifade edilir.
Çarpanlara ayırma işleminin yapılabilmesi için gerekli tamamlayıcı alanlar, yer değiştirme alanı D ve manyetik alan H ‘nin saptanması gerekir. Olgusal yapı denklemleri tamamlayıcı alanlar olan elektrik alanları E ve manyetik alanlar B ile doğru orantılıdır. 
Maxwell denklemindeki Mikroskobik ve Makroskobik değişkenlerin arasındaki farkı anlamak için yukarıdaki açıklamalara bakınız.
Bağ Yükü ve Akımı

Elektrik alanı bir elektrik materyale uygulandığında, bu materyalin molekülleri mikroskobik elektrik dipolleri (çift kutup) oluşturarak karşılık verir – moleküllerin atomik çekirdekleri elektrik alanının yönünde ufak bir hareketlenme gösterirken, elektronlar aynı hareketlenmeyi elektrik alanının tersi yönünde yaparlar. İçerilen bütün yükler ayrı moleküllerine bağlanmış olsa da, bu hareketlilik durumu “Makroskopik bağ yükü” üretir. Örneğin, eğer her bir molekül aynı tepkiyi verirse, figürde görüldüğü gibi, yükün bu ufak hareketlenmeleri birleşerek, materyalin bir kenarında bir kat pozitif bağ yükü üretirken diğer kenarında da bir kat negatif bağ yükü üretir. Bağ yükünün en uygun tanımlaması materyalin polarizasyonu (P), bir birim hacmine düşen çift kutup momenti, olarak yapılabilir. Eğer P eşit dağılımlı (birlik) ise, yükün Makroskopik ayrılımı sadece P'nin girdiği ve ayrıldığı yüzeylerde üretilir. Düzensiz P dağılımlı ise, hacimde yük üretilir.
Benzer bir şekilde, bütün materyallerin oluşturduğu manyetik alan ile bileşenleri atom olan açısal momentum arasında ilişki vardır. Açısal hız mikroskobik döngü olan bağlantıyı öne sürer. Bu malzemenin dışında, mikroskobik döngü materyalin yüzeyindeki Makroskopik döngü farklı değildir. Özgün manyetik alan uzun mesafeler arası yol almasına rağmen, . Bu akıntı adlandırılıyor mıknatıslanma.
Bu karışık, granüllü yük ve akıntı sayesinde P M açısından Makroskopik ölçüde adlandırılır. P ve M ortalaması alınmış yüklerden ve büyük ölçüde sadece granüllü özgün atomlardan değil hatta etkili küçük çeşitli yükler çeşitli şekilde yerleştirilmiştir. Örneğin: Ortalaması hacme uygun alınmış manyetik alan ölçeğini anlamak için önemsiz olan ayrıntı Maxwell denklemleri bu ayrıntıları önemsenmemiştir.
Yardımcı alanları, polarizasyon ve mıknatıslanma

P polarizasyon alanı ve M manyetik alan mikroskobik yük ve akıntı açısından tanımlanır. Makroskopik yük yoğunluğu ρb ve yük yoğunluğu Jb polarizasyon ve mıknatıslanma tarafından tanımlanır.
Eğer özgür olarak nitelenirse, toplam yük ve yük yoğunluğu şu şekilde tanımlanır.
D ve H olarak tanımlanan ilişki kullanılır. Bu Makroskopik Maxwell denklemi mikroskobik denklemler olarak tekrar üretilir.