stanford-oval/wikipedia huggingface dataset:
Dikeyhız
Astronomideki Uygulamaları

Astronomide dikine hız genellikle Doppler spektroskopisinin birinci yaklaşımına göre ölçülür. Bu yöntemle elde edilen dikine hız miktarına barisentrik dikine hız veya spektroskopik dikine hız denir. Ancak ışığın uzak bir mesafeden gelirken kat ettiği yolda geçen zaman ve kozmolojik etkiler göz önüne alındığında bu ölçüm gözlemci ve ışık kaynağı arasındaki boşluğun uzunluğu ve yapısı hakkında kesin bir bilgi olmadığı müddetçe nesnenin geometrik dikine hızına dönüştürülemez. Buna karşılık gök bilimsel dikine hız gözlemlerle belirlenebilir (örneğin: yıllık paralaksta gerçekleşen uzun süreli bir değişim).
Astronomideki Uygulamaları > Spektroskopik Dikey Hız

Işık, yüksek bir dikine hıza sahip kaynaktan çıkarken Doppler etkisine maruz kalacaktır. Dolayısıyla ışığın dalga boyu uzaklaşan nesneler için artarken (kırmızıya kayma) yakınlaşan nesneler için azalacaktır (maviye kayma). Bir nesnenin su üzerinde gözlemciye yaklaşırken gözlemciye doğru gelen dalgaların kısalıp, gözlemciden uzaklaşırken oluşturduğu dalgaların uzaması buna örnek olarak verilebilir. Bir yıldızın dikine hızı yüksek çözünürlüklü bir spektrum alınarak (tayfçeker ile) ölçülebilir. Bilinen tayf çizgilerinden yola çıkarak yıldızdan alınan tayfta oluşan kaymalar karşılaştırıldığında yıldızın dikine hızı ölçülebilir. Pozitif bir dikey hız, nesneler arasındaki mesafenin arttığını veya artmakta olduğunu, negatif bir dikey hız ise kaynak ile gözlemci arasındaki mesafenin azaldığını veya azalmakta olduğunu gösterir.
William Huggins, 1886'da yıldız ışığında gözlemlenen kırmızıya kaymayı temel alarak Sirius yıldızının Güneş'e göre dikine hızını tahmin etme girişiminde bulundu.
Borçka

| Borçka |
| --- | --- |
İlçe
 Borçka ilçesinin Artvin ilindeki konumu
 İlçe sınırları haritası
Ülke: Türkiye
İl: Artvin
Coğrafi bölge: Karadeniz Bölgesi
İdare
 • Kaymakam: Hakan Contarlı
 • Belediye başkanı: Ercan Orhan (CHP)
Yüzölçümü
 • Toplam: 805 km²
Rakım: 108 m
Nüfus (2018)
 • Toplam: 25.500
 • Kır: 11,289
 • Şehir: 11.395
Zaman dilimi: UTC+03.00 (TSİ)
Posta kodu: 08400
İl alan kodu: 466
İl plaka kodu: 08
Resmî site Borçka Belediyesi Borçka haberleri
Borçka köyünde yolcu kayığı, 19. yüzyılın sonları. Giorgi Kazbegi'nin Bir Rus Generalinin Günlükleri - Türkiye Gürcistanı'nda Üç Ay adlı kitabından alınmıştır.
Çoruh Nehri üzerindeki Borçka Köprüsü; Borçka, 2010.
Borçka (Gürcüce: ბორჩხა; Lazca: ბორჩხა ve Borçxa), Artvin iline bağlı bir ilçe ve ilçenin merkezidir. Çoruh Nehri kıyısında yer alan Borçka kasabası eskiden Çoruh'ta kayıkla yapılan taşımacılığın iskelelerinden biriydi.
Etimoloji

Borçka'nın eski adı Porçha'dır (ფორჩხა). Bu yer adının nereden geldiği kesin olarak bilinmemektedir. Bununla birlikte  Gürcüce “porçhi” (ფორჩხი) kelimesinden türemiş olma ihtimali vardır. “Porçhi” kelimesinin anlamlarından biri "çalılık", "küçük orman"dır. Ayrıca Megrelcede "borçha" (ბორჩხა: kuru dal) ve Gürcücenin Guria diyalektinde "borçhalo" (ბორჩხალო; kırağı) gibi kelimeler de bu adla ilişkili olabilir. Porçha adı zaman içinde Borçha (بوچخە), Borcha (بورجخە) ve Borçka'ya dönüşmüştür.
Nüfus

Yıllara Göre Nüfus Verileri:
| Yıl | Toplam | Şehir | Kır |
| --- | --- | --- | --- |
| 1935 | 12.792 | 614 | 12.178 |
| 1940 | 17.844 | 846 | 16.998 |
| 1945 | 21.005 | 2.071 | 18.934 |
| 1950 | 24.440 | 2.328 | 22.112 |
| 1955 | 29.082 | 2.593 | 26.489 |
| 1960 | 32.060 | 3.105 | 28.955 |
| 1965 | 36.490 | 3.763 | 32.727 |
| 1970 | 41.323 | 4.135 | 37.188 |
| 1975 | 43.440 | 4.636 | 38.804 |
| 1980 | 43.601 | 4.548 | 39.053 |
| 1985 | 45.442 | 6.543 | 38.899 |
| 1990 | 30.329 | 6.102 | 24.227 |
| 2000 | 27.654 | 9.008 | 18.646 |
| 2007 | 24.133 | 10.433 | 13.700 |
| 2008 | 24.768 | 10.481 | 14.287 |
| 2009 | 24.343 | 10.702 | 13.641 |
| 2010 | 23.826 | 10.435 | 13.391 |
| 2011 | 23.693 | 10.551 | 13.142 |
| 2012 | 22.964 | 10.641 | 12.323 |
| 2013 | 24.662 | 11.770 | 12.892 |
| 2014 | 23.162 | 11.140 | 12.022 |
| 2015 | 22.293 | 10.864 | 11.429 |
| 2016 | 22.036 | 10.807 | 11.229 |
| 2017 | 21.697 | 10.887 | 10.810 |
| 2018 | 25.500 | 11.456 | 14.044 |
| 2019 | 22.831 | 11.076 | 11.755 |
| 2020 | 22.684 | 11.395 | 11.289 |
Coğrafya

Borçka ilçesi, batısında Hopa ilçesi, güneyinde Artvin'in merkez ilçesi ve Murgul ilçesi, doğusunda Şavşat ilçesi, kuzeyinde ise Gürcistan Cumhuriyeti topraklarıyla çevrelenir. Borçka kasabasının Karadeniz'e uzaklığı 36 kilometredir ve deniz seviyesinden 125 metre yükseklikte bulunur. Çoruh Nehri Borçka kasabasının içinden geçer.
Ekonomi

Borçka kasabası, yakın zamana kadar çömlekçiliğiyle ünlüydü. Bugün çevresine hitap eden küçük bir ticaret merkezidir. Küçük ölçekli çay ve fındık işletmeleri vardır. Ormancılık bölgesinde bulunduğu için kasabada çok sayıda marangoz atölyesi bulunur. Çay, mısır ve fındık ilçede yetiştirilen başlıca tarım ürünleridir.
Tao-Klarceti hâlâ Osmanlı yönetimindeyken, 1874'te bu bölgeyi gezen Giorgi Kazbegi Borçka üzerine şunları yazmıştır:
“Dış görünüş olarak Borçka bir köye benzemiyor. Burada sayıları 80 kadar, herhangi tarımsal ek müştemilatı olmayan zarif yapılı evler bulunmaktadır. Büyük baş hayvan ve at burada hiç yoktur. Tüm ahali kayık yapımcılığı, kayıkçılık ve çanak-çömlek yapma işi ile meşguldür. Burada insanlar ne ekiyor ne de biçiyor; bu yüzden tüm ekmek ihtiyaçlarını son buğday tanesine kadar para ile satın alıyorlar. Her ailede yük ve koşum hayvanlarının yerini alan kayık bulunmaktadır. Kil ile yapılan kapların hazırlandığı birkaç atölyeyi ziyaret ettik. Bir evde baba, oğul ve torun oturmuş çalışıyorlardı. Gözümüzün önünde, tezgâhı kullanmadan hemen oracıkta birkaç kap yaparak onlara şekil verdiler.”
İklim

Borçka ilçesi Karadeniz ikliminin etkisi altında olmasından dolayı Türkiye'nin en çok yağış alan yerleri arasındadır. İlçe toprakları dünyanın çok az yerinde görülen ılıman yağmur ormanlarını barındırır. Son yıllarda çay tarımı için arazi açma faaliyetleri ve kontrolsüz orman kesimi ormanları tehdit etmektedir.
|  Borçka iklimi > Aylar.Ortalama sıcaklık (°C).Ortalama yağış (mm) |  Borçka iklimi > Oca.4.175 |  Borçka iklimi > Şub.4,9.138 |  Borçka iklimi > Mar.7,5.111 |  Borçka iklimi > Nis.11,5.92 |  Borçka iklimi > May.15.77 |  Borçka iklimi > Haz.18,4.120 |  Borçka iklimi > Tem.20,7.102 |  Borçka iklimi > Ağu.21,1.133 |  Borçka iklimi > Eyl.18,5.168 |  Borçka iklimi > Eki.14,8.203 |  Borçka iklimi > Kas.10,4.196 |  Borçka iklimi > Ara.6,3.220 |  Borçka iklimi > Yıl.12,8.144,6 |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- |
Kaynak: Climate-Data.org
Turizm

Borçka ilçenin doğusundaki Karçal Dağları’nın (3.400 m), manzaraları, buzulları, buzul gölleri, buzulların erimesinden doğan dereleri, tarihi kemer köprüleri ve yaylalarıyla zengin bir turizm potansiyeline sahiptir. Borçka kasabası ve çevresindeki bazı köyler kendi ölçeğinde bir konaklama merkezidir. İlçe, balıkçılık (alabalık) ve av turizmi (ayı, domuz, çakal, tilki, kurt, dağ keçisi, vaşak vb) açısından zengin bir potansiyele sahiptir.
Aralık Köyü sınırları içerisinde bulunan Karagöl, 'orman denizi” içerisinde kapkara deniz görünümlü, alabalığı, buz gibi soğuk suyu ve eşsiz manzarasıyla önemli bir kamp yeridir. İlçenin doğusunda bulunan Karçal Dağları dağcılığa oldukça uygundur.
Son dönemde ilçenin köylerinden biri olan Maral köyüne bağlı olan Maral Şelalesi, günümüzde halkın ziyaretine açılmıştır. Öte yandan Macahel yöresi, buradaki Camili Gorgit Tabiatı Koruma Alanı, Beyazsu Yaylası, Otingo Kaplıcası yöresi, Yıldız Gölü gezilecek yerler arasında sayılabilir. Tarihsel kalıntılar arasında en önemli yapı olarak Ebrika Kilisesi görülebilir.
İdari yapısı

Borçka ilçesi eskiden Camili ve Muratlı olmak üzere üç bucağa ayrılırdı. Merkez bucakta bir kasaba ve 20 köyden, Camili bucağında altı köyden, Muratlı bucağında ise 11 köyden oluşuyordu. Bucak sistemi 2012 yılından kaldırıldı ve bugün Borçka ilçesinde 36 köy bulunmaktadır. Borçka kasabası ise dört mahalleden oluşmaktadır. Bugün Borçka kasabası beş mahalleden (Aksu, Gündoğdu, Küçük Köy, Merkez ve Yeniyol), Borçka ilçesi ise 38 köyden oluşmaktadır.
Borçka'daki bir asma köprü
Çoruh'un doğu yakasındaki yerleşim alanı.
Borçka'daki Osanet Camii'nin iç tasarımı
Ahmetli

"Ahmetli" buraya yönlendirilmektedir. Diğer anlamı için Ahmetli (anlam ayrımı) sayfasına bakınız.
| Ahmetli |
| --- | --- |
İlçe
Ahmetli tren istasyonu
 Türkiye'de bulunduğu yer
 İlçe sınırları haritası
Ülke: Türkiye
İl: Manisa
Coğrafi bölge: Ege Bölgesi
İdare
 • Kaymakam: Necmi Akman
 • Belediye başkanı: Fuat Mintaş (CHP)
Yüzölçümü
 • Toplam: 298 km²
Rakım: 501 m
Nüfus (2018)
 • Toplam: 16.530
 • Kır: -
 • Şehir: 16.614
Zaman dilimi: UTC+03.00 (TSİ)
Posta kodu: 45450
İl alan kodu: 0236
İl plaka kodu: 45
Resmî site http://www.ahmetli.bel.tr
Ahmetli, Türkiye'nin Ege Bölgesi'nde bulunan Manisa ilinin ilçelerinden biridir.
17.370 nüfuslu ilçenin halkı geçimini üzüm, pamuk, (kırmızı, tarhanalık, salçalık) biber, domates, tütün ve zeytin üretimi yaparak sağlar. Doğusunda Salihli, batısında Turgutlu bulunur. Ege Bölgesi'nin en verimli üzüm bağlarının Ahmetli ovasında olduğu belirtilmektedir.
İlçede Celal Bayar Üniversitesi'nin bölümleri de bulunmaktadır. İzmir-Ankara asfaltı üzerinde olup ulaşımı kolay bir ilçedir.
Nüfus

| Yıl | Toplam | Şehir | Kır |
| --- | --- | --- | --- |
| 1990 | 19.554 | 10.190 | 9.364 |
| 2000 | 18.852 | 11.011 | 7.841 |
| 2007 | 15.830 | 9.517 | 6.313 |
| 2008 | 16.166 | 9.969 | 6.197 |
| 2009 | 16.037 | 9.916 | 6.121 |
| 2010 | 15.801 | 9.790 | 6.011 |
| 2011 | 16.373 | 9.878 | 6.495 |
| 2012 | 16.493 | 10.081 | 6.412 |
| 2013 | 16.266 | 16.266 | veri yok |
| 2014 | 16.104 | 16.104 | veri yok |
| 2015 | 16.460 | 16.460 | veri yok |
| 2016 | 16.314 | 16.314 | veri yok |
| 2017 | 16.150 | 16.150 | veri yok |
| 2018 | 16.530 | 16.530 | veri yok |
| 2019 | 16.525 | 16.525 | veri yok |
| 2020 | 16.614 | 16.614 | veri yok |
Not: Büyükşehir yasası nedeniyle köyler mahalle statüsüne geçtiğinden 2013'ten itibaren kır nüfusu tabloda yer almamıştır.
Çiçekdağı

Bu madde Kırşehir ilinin ilçesi hakkındadır.Erzurum ilinin Tekman ilçesine bağlı bir köy için Çiçekdağı, Tekman sayfasına bakınız.
| Çiçekdağı |
| --- | --- |
İlçe
 Türkiye'de yeri
 İlçe sınırları haritası
Ülke: Türkiye
İl: Kırşehir
Coğrafi bölge: İç Anadolu Bölgesi
İdare
 • Kaymakam: Elif Meram
 • Belediye başkanı: Hasan Hakanoğlu (AK Parti)
Yüzölçümü
 • Toplam: 950 km²
Rakım: 1300 m
Nüfus (2018)
 • Toplam: 14.735
 • Kır: -
 • Şehir: -
Zaman dilimi: UTC+03.00 (TSİ)
Posta kodu: 40700
İl alan kodu: 0386
İl plaka kodu: 40
Resmî site http://www.cicekdagi.gov.tr/ http://www.cicekdagi.bel.tr/
Çiçekdağı, Kırşehir ilinin bir ilçesidir.
Tarihçe

Çiçekdağı 1845 yılında Boyalık adında bir köy iken Yozgat'ın Kızılkoca ve Sungurlu'nun Selmanlı bucağına bağlı kalmış, Sultan Mecit saltanatının son yıllarında Mecidiye adı ile Yozgat'a bağlı bucak olmuştur.
1855 yılında Mecidiye Bucağı ilçe olarak örgütlenmiştir. 1910 yılında ilçe sıfatı kaldırılmış Kırdök köyü ilçe olmuş ve buraya bağlanmıştır. Kırdök köyü ise 1800'lerin ilk yarısında geldikleri tahmin edilen Oğuzların Avşar boyundan Horasan Türkmenlerinden sülalelerin kurmuş olduğu bir yerleşim yeridir. Mecidiye 1912 yılına kadar bu ilçeye bağlı kalmıştır. 1912 yılında yeniden ilçe olmuş, 1914 yılında ise ilçe teşkilatı Mucur'a kaldırılmıştır. 1915 yılında tekrar ilçe haline getirilmiştir. 1930 yılında ilçenin adı değiştirilerek Çiçekdağı olmuştur.
Akçakent'in ilçe olmasıyla yüzölçümü 1409 km²'den 950 km²'ye düşmüştür.
Coğrafya

İlçe, bağlı bulunduğu Kırşehir iline 65 km. uzaklıkta ve ilin kuzeydoğusundaki yüksek platoların kuzeye bakan yamaçlarında 936 rakımlı bir yaylada yerleşmiştir. İlçe 4 km mesafede bulunan Yerköy ilçesiyle iç içe bulunmakta; ayrıca Akçakent, Akpınar, Boztepe, Delice gibi ilçelerle komşu olmaktadır.
Nüfus

İlçede bir kasaba belediyesi ve 45 köy vardır.
| Yıl> Çiçekdağı ilçesi (Kırşehir) | Toplam> Çiçekdağı ilçesi (Kırşehir) | Şehir> Çiçekdağı ilçesi (Kırşehir) | Kır> Çiçekdağı ilçesi (Kırşehir) |
| --- | --- | --- | --- |
| 1927 | 20.117 | 728 | 19.389 |
| 1935 | 19.210 | 846 | 18.364 |
| 1940 | 19.548 | 619 | 18.929 |
| 1945 | 21.293 | 784 | 20.509 |
| 1950 | 24.427 | 973 | 23.454 |
Çiçekdağı ilçesi (Yozgat)
| 1955 | 27.962 | 1.555 | 26.407 |
Çiçekdağı ilçesi (Kırşehir)
| 1960 | 31.526 | 2.150 | 29.376 |
| 1965 | 34.225 | 1.389 | 32.836 |
| 1970 | 36.328 | 1.631 | 34.697 |
| 1975 | 39.805 | 3.203 | 36.602 |
| 1980 | 41.673 | 4.851 | 36.822 |
| 1985 | 43.593 | 5.867 | 37.726 |
| 1990 | 24.053 | 6.468 | 17.585 |
| 2000 | 21.059 | 6.683 | 14.376 |
| 2007 | 18.038 | 6.604 | 11.434 |
| 2008 | 17.745 | 6.856 | 10.889 |
| 2009 | 17.032 | 6.773 | 10.259 |
| 2010 | 16.497 | 6.621 | 9.876 |
| 2011 | 16.216 | 6.465 | 9.751 |
| 2012 | 15.722 | 6.377 | 9.345 |
| 2013 | 15.500 | 6.402 | 9.098 |
| 2014 | 14.863 | 6.168 | 8.695 |
| 2015 | 14.339 | 6.065 | 8.274 |
| 2016 | 14.277 | 6.077 | 8.200 |
| 2017 | 14.059 | 6.075 | 7.984 |
| 2018 | 14.735 | 6.454 | 8.281 |
| 2019 | 14.186 | 6.292 | 7.894 |
| 2020 | 13.921 | 6.313 | 7.068 |
Süperakışkan helyum-4

Süperakışkan Helyum-4, helyum elementi helyum-4 ün oluşturduğu bir süper akışkandır. Bir süperakışkan maddenin 0 viskoziteli bir akışkan gibi davrandığı durumudur. Normal bir sıvı gibi görünen madde her tür yüzeyde sürtünmesiz şekilde engellerin etrafından dolaşır ve kabının gözeneklerinden yalnızca kendi eylemsizliğine bağlı olarak akar.
Kuantum hidrodinamiği ve makroskopik kuantum fenomeninin önemli kısmı olarak bilinen süperakışkanlık Pyotr Kapitsa, John F. Allen ve Don Misener tarafından 1937’de keşfedilmiştir. Olgusal ve mikroskobik teorilerle tanımlanagelmiştir. Süperakışkanın formasyonu Bose-Einstein yoğuşmasının formasyonuyla ilgili olarak bilinir. Bu sıvı helyum-4 te helyum-3 e göre çok daha yüksek sıcaklıklarda süperakışkanlık oluşacağı durumunu bariz kılar. Helyum-4 ün her atomu sıfır dönmesinin etkisiyle bir bozon parçacığıdır. Helyum-3 ise bozonları çok daha alçak sıcaklıklarda süperiletkenlikteki elektron gruplamasına benzer şekilde yalnızca kendisiyle gruplayarak oluşturan bir fermiyon parçacığıdır.
1950’lerde, Hall ve Vinen süperakışkan helyumda nicel girdap doğrılarının varlığını belirleyen deneyler yaptılar. 1960’larda Rayfield ve Reif nicel girdap halkalarının varlığını kanıtladı. Packard girdap doğruları ile akışkanın serbest yüzeyinin kesişimini gözlemledi ve Avenel ve Varoquaux süperakışkan helyum-4 te Josephson efekti üzerinde çalıştılar.
Özellikler

Figür 4He nin faz diagramıdır. Bu erime eğrisi (sıvı ve katı durum arasında) tarafından ayrılan katı ve sıvı bölgeleri ; buhar basıncı doğrusuyla ayrılan gaz ve sıvı bölgeleri gösteren bir p-T (basınç-sıcaklık) grafiğidir. İkincisi gaz ve sıvı arasındaki farkın yok olduğu kritik noktada biter. Bu diyagram  4He'nin dikkat çekici şekilde mutlak 0’ da dahi sıvı olma özelliğini gösterir. Helyum-4 yalnızca 25 barın üstündeki basınçlarda katıdır.
Figür 1 ayrıca λ doğrusunu da gösterir. Bu doğru He-I ve He-II tarafından belirtilen faz diyagramındaki iki sıvı bölgeyi ayıran doğrudur. He-I bölgesinde helyum normal bir sıvı gibi davranır; He-II de ise helyum süperakışkandır.
Lambda- doğrusu ismi spesifik bir sıcaklıktan gelir—Yunan harfi λ şeklinde olan bir sıcaklık grafiği. 2.172 K’ de bir zirve (4He nin sözde  λ  zirvesi) gösteren Figür 2’ye bakınız.
Lambda doğrusunun altında sıvı sözde iki-akışkan modeli ile tanımlanabilir. Sanki iki bileşenden oluşuyormuş gibi davranır: normal bir akışkan gibi davranan bir normal bileşeni ve sıfır viskoziteli ve entropili bir süperakışkan bileşeni. Yoğunlukların oranları ρn/ρ ve ρs/ρ ile normal(süperakışkan) bileşenin yoğunluğu  ρn (ρs) ve toplam yoğunluk ρ sıcaklığa bağlıdır ve Figür 3’te gösterilmiştir. Sıcaklığı azaltarak süperakışkan yoğunluğun kesri  Tλ da sıfırdan, 0 Kelvinde 1 e yükselir. 1 K altında helyum neredeyse tamamen süperakışkandır.
Normal bileşenin (aynı zamanda ρn + ρs ρs = sabit olduğundan süperakışkan bileşenin)  basit ses dalgalarına benzer yoğunluk dalgalarını oluşturmak mümkündür. Bu etki ikinci ses olarak adlandırılır. ρn in sıcaklığa olan bağımlılığı nedeniyle (figür 3 )  ρn içindeki bu dalgalar ayrıca sıcaklık dalgalarıdır.
Film akışı

Alkol ve petrol gibi birçok sıradan sıvı yüzey gerilimlerinden dolayı katı duvarlara sürünerek ilerler. Sıvı helyum da bu özelliğe sahiptir, fakat H-II nin durumunda, sıvının yüeyde akışı viskozitesi tarafından kısıtlanmamıştır ancak yaklaşık 20 cm/s lik bir kritik hız tarafından kısıtlanmıştır. Bu süperakışkan  bir figür 4’te gösterildiği gibi sifon efekti içerisinde helyumun kapların duvarlarında nispeten kolay tırmanabilmesi ve aynı şekilde sıvının yüzeyine inmesi  için oldukça yüksek bir hızdır. Bir kapta sıvı seviyesi yukarı kaldırılırsa figür 5 ‘ teki gibi görülebilen damlacıklar oluşturur.
Süperakışkan Hidrodinamiği

Süperakışkan bileşeninin hareketi için eşitlik (bir miktar basitleştirilmiş halde) Newton yasaları tarafından verilmiştir:
M4 ağırlığı  4He nin  molar ağırlığı ve   {\vec {v}}_{s} de süperakışkan bileşenin hızıdır. Zaman türevi sözde hidrodinamik türevdir, diğer bir deyişle akışkanla hareket ederken hızın artışıdır. Süperakışkan 4He nin durumunda yerçekimsel alan şu şekilde verilmiştir:  {\vec {F}}=-{\vec {\nabla }}(\mu +M_{4}gz)..
Bu gösterimde   μ  molar kimyasal potansiyel, g yerçekimsel ivme ve z dikey koordinattır. Böylece:
Eşitlik(1) yalnızca vs akış kanalının çapı tarafından belirlenen kritik bir değerin altında ise tutar.
Klasik mekanikte güç genellikle bir potansiyel enerjinin düşümüdür. Eşitlik(1) gösterir ki süperakışkan bileşeninin durumunda kuvvet, kimyasal potansiyelin bir düşümüne bağlı bir terim içerir.
Fıskiye Basıncı

Eşitlik(1) i daha tanıdık bir şekilde yeniden yazılımı için aşağıdaki formülü kullanırız:
Burada Sm molar entropi ve Vm molar hacimdir. Eşitlik(2) ile µ(p,T) p-T düzleminin integraliyle bulunabilir. İlk olarak orijin (0,0) den (p, 0) a kadar integral alırız böylece T=0 olur. Sonra (p, 0) dan (p, T) ye yani sabit basınçla integral alırız (figür 6’ya bakınız). İlk integralde dT=0 ve ikincide dp=0 dır. Eşitlik(2) ile şunu elde ederiz:
Yalnızca p nin küçük olup  Vm nin pratikte sabit olduğu durumla ilgileniriz. Böylece:
Vm0 sıvının T=0 ve p=0 daki molar hacmidir. Eşitlik(3) teki diğer terimVm0 ve bir basınç ölçüsüne sahip pf değerinin bir ürünü olarak yazılabilir.
pf basıncı fıskiye basıncı olarak adlandırılır. Bu basınç ısı kapasitesinden sırayla hesaplanabilen 4He nin entropisinden hesaplanabilir. T =Tλ için fıskiye basıncı 0.692 bara eşittir.125 kg/m3 yoğunlukta g = 9.8 m/s2 de 56 metre yükseklikte bir sıvı helyum sütununa karşılık gelir. Yani, birçok deneyde, süperakışkan helyumun hareketinde, fıskiye basıncının yerçekiminden daha büyük bir etkisi vardır.
Eşitlik(4) ve Eşitlik (5) ile Eşitlik(3) bu hali alır:
Eşitlik(6), ve Eşitlik(1) in yerlerine konmasıyla:
ρ₀ = M4/Vm0 ile sıfır basınç ve sıcaklıkta sıvı 4He nin yoğunluğu.
Eşitlik(7) süperakışkan bileşenin basınç ve yerçekimsel alandaki düşümler tarafından hızlandırıldığını gösterir; ayrıca fıskiye basıncının düşümünden de etkilenir.
Buraya kadar Eşitlik(5) yalnızca matematiksel bir anlama sahiptir, ancak özel deneylsel düzenlemelerde pf gerçek bir basınç gibi ortaya çıkabilir. Figür 7 He-II içeren iki kap gösterir. Soldaki kabın 0 Kelvin(Tl=0) ve 0 basınçta  (pl = 0).olduğu kabul edilir. Kaplar bir sözde sızıntı borusu ile bağlanmıştır. Bu çok ince tozla doldurulmuş bir tüptür yani normal bileşenin hareketi engellenmiştir. Ancak süperakışkan bileşken bir sorun olmadan ilerleyebilir                           (yaklaşık 20 cm/s lik kritik  hızın altında bir hızla). Sabit durumda vs=0 yani Eşitlik(7) şunu gösterir:
İndis I (r) sızıntı borusunun sol (sağ) tarafında doğru uygulanır. Bu özel durumda   pl = 0, zl = zr, ve pfl = 0 (Tl = 0 olduğundan). Sonuç olarak,
Bu Tr da sağ kaptaki basıncın fıskiye basıncına eşit olduğu anlamına gelir.
Figür 8’deki gibi düzenlenmiş bir deneyde bir fıskiye oluşturulabilir. Fıskiye efekti seyrelti soğutucularında 3He sirkülasyonunu yönlendirmek için kullanılır.
Isı Nakli

Figür 9 He-II ile dolu bir tüp tarafından bağlanmış iki TH and TL arasında ısı iletim deneyini tasvir eder. Sıcaklık sıcak uca uygulandığında Eşitlik(7) ye göre sıcak uçta bir basınç  gelişir. Bu basınç normal bileşeni sıcak uçtan soğuk uca şu eşitliğe göre götürür:
Burada ηn normal bileşenin viskozitesi, Z bir geometrik faktör ve   {\dot {V}}_{n} debi hacmidir. Normal debi soğuk uçtan sıcak uca süperakışkan bileşenin debisi tarafından dengelenmiştir. Uç kısımlarda normal bileşenle süperakışkan bileşen arasında dönüşümler meydana gelir. Böylece ısı iletim yoluyla değil de konveksiyon yoluyla taşınmış olur. Bu tarz ısı iletimi çok etkilidir yani He-II nin termal iletimi en iyi maddelerden çok daha iyidir. Bu durum ısının gaz-sıvı dönüşümüyle taşındığı ısıtma borularıyla karşılaştırılabilir. He-II nin yüksek termal iletkenliği CERN’deki  Büyük Hadron Çarpıştırıcısı’ndaki süperiletken mıknatısların stabilize edilmesi için kullanılmaktadır.
Teori > Landau iki-akışkan yaklaşımı

L. D. Landaunun fenomenolojik ve yarı mikroskopik helyum-4 süperakışkanlık teorisi 1962’de kendisine Nobel Fizik Ödülünü kazandırmıştır. Düşük sıcaklıklarda ses dalgalarının helyum-4 için en önemli uyarıcı olduğunu varsayarak, eğer akış hızı ses hızından düşükse bir duvarda akan helyum-4 ün spontane uyarılar oluşturmayacağını göstermiştir. Bu modelde ses hızı, geçildiği takdirde süperakışkanlığın yok olduğu kritik hızdır. ( Aslında Helyum-4 ses hızından daha düşük bir akış hızına sahiptir, ancak bu model konsepti göstermek için kullanışlıdır.). Landau ayrıca yoğuşma olarak da bilinen ses dalgası ve diğer uyarıcıların birbirleriyle dengelenip kalan helyum-4 ten ayrı yönlere akabileceğini de göstermiştir.
Uyarıların momentum ve akış hızından yola çıkarak 0 sıcaklıkta 0 olan ve sıcaklıkla birlikte artan  bir ” normal akışkan “ yoğunluğu tanımlayabilmiştir. Normal akışkan yoğunluğunun toplam yoğunluğa eşit olduğu  sözde Lambda sıcaklığında helyum-4 artık süperakışkan değildir.
Landau süperakışkan helyum-4 üzerinde erken spesifik ısı verisini açıklamak için kendisinin “roton” diye adlandırdığı bir takım uyarıların olduğunu varsaymıştır, ancak veriler ulaşılabilir oldukça “roton” un sesin yüksek momentum versiyonuyla aynı olduğunu görmüştür.
Landau teorisi sıvı helyumun süperakışkan bileşiğinin mikroskobik yapısı üzerinde ayrıntılı şekilde durmaz. Süperakışkan bileşenin mikroskobik teorisini oluşturmak için ilk denemeyi London ve Tisza yapmış, sonradan farklı kişiler tarafından başka mikroskobik modeller önerilmiştir. Ana gayeleri kuantum mekaniğinin ilk prensibinden yola çıkarak süperakışkan halindeki helyum atomları arasındaki parçacıklar arası potansiyeli türetmekti. Bugüne kadar bu tarz birkaç model önerilmiştir: girdap halkalı modeller, sert küre modelleri, Gauss küme teorileri vs.
Teori > Girdap Halkası Modeli

Landau girdap etkisinin süperakışkan helyum-4 e girdap tabakalarından girdiğini düşündü, ancak böyle tabakalar kararsız olarak görünmekteydi. Lars Onsager ve (daha sonra bağımsız olarak) Feynman girdap etkisi nicelenmiş girdap doğruları aracılığıyla girer. Ayrıca kuantum girdap halkaları fikrini de geliştirmişlerdir. 1940 ‘larda Arie Bijl ve 1955 civarında Richard Feynman, roton için  Palevsky tarafından inelastik nötron deneyleriyle kısaca gözlemlenen mikroskobik teoriler geliştirdiler. Daha sonra Feynman kendi modelinin deneyle yalnızca nitel uyuşma sağladığını itiraf etmiştir.
Teori > Sert Küre modelleri

Bu modeller süperakışkan fazındaki helyum-4 atomları arasındaki parçacık arası potansiyelin sadeleştirilmiş formuna dayanır. Yani potansiyelin sert-küre tarzında olduğu varsayılır. Bu modellerde uyarıların ünlü Landau (roton) spektrumu nitel olarak yeniden üretilmiştir.