stanford-oval/wikipedia huggingface dataset:
Doğançay Mezarlığı
Definler

Aclan Sayılgan (1924-2001), Devlet Tiyatroları oyuncusu, yazar ve düşünce adamı
Ali Haydar Yurtsever (1948-2014), Türk gazeteci, muhabir
Ali Özdemir (1920-2009), Türk grekoromen güreşçi
Bozkurt Kuruç (1935-2022), Türk oyuncu, yönetmen ve öğretim üyesi
Canan Arıtman (1950-2022), Türk hekim ve siyasetçi
Cengiz Çekil (1945-2015), Türk heykeltıraş, akademisyen
Erbil Tuşalp (1945-2020), Türk gazeteci ve yazar
Güngör Dilmen (1930-2012), Türk oyun yazarı, dramaturg
Gürcan Berk (1936-2019), Türk futbolcu ve teknik direktör
Fikret Tartan (1937-2013), Türk tiyatro yönetmeni, oyuncu ve yazarı
Kemal İnci (1933-2018), Türk oyuncu, yönetmen, senarist ve yapımcı
Muzaffer İzgü (1933-2017), Türk yazar ve öğretmen
Metin Aydoğan (1945-2020), Türk araştırmacı ve yazar
Mükerrem Kemertaş (1938-2018), Türk Halk Müziği sanatçısı
Nabi Şensoy (1945-2018), Türk diplomat
Namık Çevik (1934-2018), Türk çocuk sağlığı uzmanı, hekim
Nurhan Damcıoğlu (1941-2023), Türk kantocu, ses sanatçısı ve oyuncu
Sabiha Gürayman (1910-2003), Türk inşaat mühendisi ve voleybolcu
Şahin Çandır (1931-2019), Türk şair
Uğurtan Sayıner (1944-2021), Türk oyuncu
Mahmud Paşa Türbesi

Mahmud Paşa Türbesi (2014)
Mahmud Paşa Türbesi, İstanbul'da Mahmutpaşa semtinde 15. yüzyılın sonunda inşa edilen türbe. Fatih devri sadrazamlarından Veli Mahmud Paşa'ya aittir.
Özellikleri

Türbenin duvarları ve iç bölmeleri moloz, taş, tuğla ve Horasan harcındandır. Her cephe, köfekiden sade silmelerle çevrilidir. Cephenin alt ve üstünde birer pencere vardır. Alt kısmın pencereleri dörtgen şeklindedir; bu pencerelerin üzerinden geçen ve bordürden saçağa kadar olan kısım, yıldız geçme ve daire motifli renkli çinilerle süslüdür.
Karahantepe

| --- | --- |


Konum: Haliliye, Şanlıurfa, Türkiye
Bölge: Güneydoğu Anadolu Bölgesi
Koordinatlar: 37°02′55″N 39°15′09″E﻿ / ﻿37.0487°K 39.2525°D﻿ / 37.0487; 39.2525
Tarihçe
Kuruluş: en geç M.Ö. 9. binyılın başları
Karahantepe veya Karahan Tepe, Türkiye'nin Şanlıurfa ilinde yer alan arkeolojil sit alanıdır. Halk arasında Kürtçe adı "Girê Keçel" olarak bilinmektedir. Şehir merkezine 46 km uzaklıkta olan Karahantepe, ilk kez 1997 yılında Bahattin Çelik tarafından keşfedildi. Neolitik dönemden kaldığı düşünülen 250 dikilitaşın bulunduğu alanda ilk kazı çalışmaları Eylül 2019'da başladı.
Karahantepe’deki kazılarda, Göbekli Tepe ile çağdaş özel yapılar ve sırtında leopar taşıyan insan heykeli ortaya çıktı. Bulunan heykeller, Şanlıurfa Arkeoloji Müzesi’nde sergilenmeye başlandı.
Ana kaya içine 8×6 metre boyutlarında oyulan AB Yapısı’nın özel amaçlar için inşa edildiği düşünülüyor. Yapının uzun duvarının ortasında bir insan başı yer alıyor. Boyun kısmı bir yılanı andırır biçimde kayadan çıkan başta bir erkek betimlenmiş. Bu başın karşısında ön sırada dört, arka sırada altı adet fallus biçimli dikilitaşlar yerleştirilmiş. Yapıya bir kenarından merdiven ile iniliyor diğer kenarından ise başka bir merdiven ile çıkılıyordu. Tüm bunlar kapsamında yapının ritüelistik bir işlevinin olduğu düşünülüyor.
Elektromanyetizmanın eşdeğişim formülasyonu

Klasik manyetizmanın eşdeğişimli formülasyonu klasik elektromanyetizma kanunlarının(özellikle de, Maxwell denklemlerini ve Lorentz kuvvetinin) Lorentz  dönüşümlerine göre açıkça varyanslarının olmadığı, rektilineer eylemsiz koordinat sistemleri kullanılarak özel görelilik disiplini çerçevesinde yazılma sekillerini ima eder. Bu ifadeler hem klasik elektromanyetizma kanunlarının herhangi bir   eylemsiz koordinat sisteminde aynı formu aldıklarını kanıtlamakta kolaylık sağlar  hem de alanların ve kuvvetlerin bir referans sisteminden başka bir referans sistemine uyarlanması için bir yol sağlar. Bununla birlikte, bu Maxwell denklemlerinin uzay ve zamanda bükülmesi ya da rektilineer olmayan koordinat sistemleri kadar genel değildir.
Bu makalede tensörlerin uzaysal birleşenleri için (vektörler de dahil) SI birimleri kullanılmıştır, tensörlerin klasik kullanımı  ve geleneksel Einstein toplamı ve Minkowski metriği  (+1, −1, −1, −1) şeklindedir. Denklemlerin vakum koşullarına göre özelleştirildiği yerde, onlara Maxwell denklemlerinin toplam yük ve akım cinsinden formülasyonu olarak bakılabilir.
Eşdeğişimli cisimler > Hazırlık 4-vektör

Arka plan bilgi maksadıyla, elektromanyetizmaya direkt olarak bağlı olmayan, fakat bu makalenin anlaşılması için yararlı olacak dört boyutlu vektörden üçünü sunuyoruz:
Metre cinsinden, "pozisyon" yahut "koordinat" dört boyutlu vektörü
Metre·saniye−1 cinsinden, hız dört boyutlu vektörü (başka bir deyişle dört boyutlu hız vektörü)
kilogram·metre·saniye−1 cinsinden, bir parçacığın dört boyutlu momentum vektörü (başka bir deyişle momentum dört boyutlu vektörü)
metre−1 cinsinden the dört boyutlu eğim
Metre cinsinden−2 d'Alembertian operatörü:  \Box  şeklinde gösterilir.
Sıralanan tensör analizlerindeki işaretler  tensörler için geleneksel bir kullanımdır. Buradaki geleneksel kullanım Minkowski  tensörüne tekabül eden +--- kullanımıdır:
Eşdeğişimli cisimler > Elektromanyetik tensör

Elektro manyetik tensör manyetik ve elektrik alanların bir eşdeğişimli antisimetrikmetrik tensörün içindeki kombinasyonudur. volt·saniye·metre−2 cinsinden, alan kuvvet tensörü alanlar cinsinden şu şekilde yazılır:
ve dizinlerinin yükseltilmesinin sonucu
E 'nin enerjiyi gösterdiği yerde elektrik alan, B 'dir ve c ışık hızıdır.
Eşdeğişimli cisimler > dört boyutlu Akım Vektörü

dört boyutlu akım vektörü elektrik akım yoğunluğu J ile elektrik yük yoğunluğunu ρ birleştiren kontravaryant dört boyutlu vektörüdür. amper·metre−2 cinsinden,
şeklinde gösterilir.
Eşdeğişimli cisimler > dört boyutlu Potansiyel

volt·saniye·metre−1 cinsinden, elektromanyetik dört boyutlu potansiyel bir eşdeğişimli dört boyutlu vektördür ve elektriksel potansiyeli (başka bir deyişle skaler potansiyel) φ ve manyetik vektör potansiyeli (başka bir deyişle vektör potansiyeli) A içerir ve şu şekilde formüle edilir:
Elektromanyetik alanla elektromanyetik ilişki arasındaki ilişki bu denklemle gösterilir:
Eşdeğişimli cisimler > Elektromanyetik gerilim–enerji tensöru

The elektromanyetik gerilim–enerji tensörü dört boyutlu mometum vektörünün akısı (yoğunluğu) olarak düşünülebilir ve elektromanyetik alanların toplam gerilim–enerji tensörüne katkısı olan bir kontravaryant si tensördür. joule·metre−3 cinsinden şu şekilde gösterilir
ε0 vakumlu ortamın elektrik geçirgenliği olduğu yerde, μ0 da vakumlu ortamın manyetik geçirgenliğidir, Poynting vectorü watt·metre−2  cinsinden
ve Maxwell gerilim tensörü in joule·metre−3  cinsinden şu şekilde gösterilir
The elektromanyetik alan tensörü F elektromanyetik gerilim–enerji tensörünü T aşağıdaki formülle oluşturur:
η'nin Minkowski metrik tensörü olduğunu düşünürsek. Fark edilmesi gereken önemli bir nokta ise burada Maxwell denklemleri tarafından tahmin edilen
ilişkisini kullandığımızdır.
Vakum koşullarında Maxwell denklemleri

Vkum koşullarında (yahut mikroskopik denklemler için, makroskopik materyal tanımlarını içermeyen) Maxwell denklemleri iki tensör denklemi olarak yazılabilir.
İki homojen olmayan Maxwell denklemi, Gauss yasası ve Amper yasası (Maxwell denklemlerinin düzeltmeleriyle) (+--- metriği ile) birleştiler :
Şablon:Equation box 1
homojen denklemler – Faraday'ın indüksiyon yasası ve Gauss'un manyetizma yasaları şunları oluşturmak için birleşirken:
Şablon:Equation box 1
Fαβ  'nin elektromanyetik tensör olduğu yerde, Jα dört boyutlu akımdır, εαβγδ Levi-Civita sembolüdür ve indeksler geleneksel Einstein toplamına göre davranır.
İlk tensör denklemi β'nin her değeri için bir tane olmak üzere dört skaler denkleme karsılık gelir. İkinci tensör denklemi aslında 43 = 64  farklı skaler denkleme karşılık gelir, fakat yalnızca dördü birbirinden bağımsızdır. elektromanyetik alanın antisimetrikmetrisini kullanarak hem bir tanımlamayı indirgenebilir (0 = 0) hem de λ, μ, ν = bunlardan herhangi biri 1,2,3 or 2,3,0 or 3,0,1 or 0,1,2 haricindeki tüm gereksiz denklemleri eleyebiliriz.
Kısmi türev için antisimetrikmetrik tensör notasyonunu ve virgül notasyonunu kullanarak f (Ricci kalkülüsüne bakın), daha uygun ikinci bir denklem şu şekilde yazılabilir:
Kaynakların yetersizliğinde, Maxwell denklemleri suna indirgenir:
ve bu da alan kuvvet tensöründe yer alan elektromanyetik dalga denklemidir.
Vakum koşullarında Maxwell denklemleri > Lorenz ölçüsünde Maxwell denklemleri

Lorenz ölçü koşulları Lorentz varyanssız ölçü koşullarıdır. (Bu diğer ölçü koşullarıyla karşılaştırılabilir Coulomb ölçü koşulları gibi; eğer bir eylemsiz referans sisteminde tutarsa genel olarak diğer eylemsiz referans sistemlerinde de tutar.)dört boyutlu potansiyel çinsinden aşağıdaki gibi gösterilir:
Lorenz ölçülerinde, mikroskopik Maxwell denklemleri şu şekilde gösterilir:
Lorentz kuvveti

Ana madde: Lorentz kuvveti
Lorentz kuvveti > Yüklü parçacık

qyüklü hareket eden ve anlık hızı v olan bir parçacık üstündeki
. The electric alan E  ve manyetik  alan B uzay ve zamanda değişir.
Lorentz kuvvetine göre elektromanyetik (EM) alan elektrik yüklü maddelerin hareketini etkiler.bu yolla, elektromanyetik alanlar tespit edilebilir (parçacık fiziğindeki uygulamalar ile ve doğal oluşumları ile Auroralarda olduğu gibi). Rölativistik formda, newton cinsinden Lorentz kuvvet  alan kuvvet tensörünü şu şekilde kullanır.
Koordinat zamanı cinsinden ifade edilmiş t 'nin saniye cinsinden ölçüldüğü gösterim:
pα 'nin yukarıda görüldüğü gibi dört boyutlu momentum olduğu koşulda, q coulomb cinsinden elktrik yüküdür, vexβ metre cinsinden pozisyonu ifade eder.
Hareketli referans sisteminde, bu alanlar dört kuvvet olarak adlandırılır
Yukarıda görüldüğü gibi uβ 'nun dört boyutlu hız olduğu yerde ve τ 'nin parçacığın koordinat zamanıyla dt = γdτ bağıntısıyla bağlandığı zamanıdır.
Lorentz kuvveti > Yükün devamlılığı

Ayrıca bakınız: continuum mechanics
Sürekli bir ortamda, üç boyutlu kuvvet yoğunluğu eşdeğişimli dört boyutlu vektörü oluşturmak için güç yoğunluğuyla  birleşir, fμ. Uzaysal kısım küçük hücreler (üç boyutlu uzayda) üstündeki kuvvetin hücrenin hacmiyle bölünmesinin sonucudur. Zaman bileşeni 1/c çarpı hücreye transfer edilen güçün hücrenin hacmine bölümüdür. Lorentz kuvvetinin yoğunluğu elektromanyetizmadan kaynaklanan kuvvet yoğunluğunun bir parçasıdır. Uzaysal bölümü şöyledir
Açıkça eşdeğişimli notasyonu şu şekle gelir:
Lorent kuvveti ve elektromanyetik enerji-gerilim tensörü arasındaki ilişki şöyledir
Korunum yasaları > Elektrik yükü

Devamlılık denklemi:
toplam yükün korunumunu açıklar.
Korunum yasaları > elektromanyetik enerji–momentum

Maxwell denklemlerini kullanarak, sıradaki elektromanyetik tensörü ve dört boyutlu akım vektörünü ilişkilendiren diferansiyel denklemi sağlayan gerilim–enerji tensörlerini görebilir (yukarıda tanımlandığı gibi)
yahut
Bu da lineer momentumun ve enerjini elektromanyetik etkileşimlerde korunduğunu ifade eder.
Madde içimdeki eşdeğişimli objeler > Serbest ve bağlı dörtlü akımları

Burada verilen elektromanyetizma denklemlerini çözmek için, elektrik akımının nasıl hesaplandığıyla ilgili ek bilgiye ihtiyaç vardır, Jν Çoğunlukla, akımı farklı denklemlerle modellenen iki parçaya ayırmak gelenekselleşmiştir, serbest akım ve bağlı akım;
olduğu zaman
Maxwell's makroskopik denklemleri kullanılmıştır, ek olarak elektriksel yerdeğiştirmenin D (coloumb·metre−1 cinsinden) tanımları the definitions of the electric displacement   ve manyetik şiddet H (amper·metre−1 cinsinden):
M manyetizasyon (ampere·metre−2 cinsinden) veP electriksel polarizasyon (coulomb·metre−2 cinsinden) olduğu.
Madde içimdeki eşdeğişimli objeler > Manyetizasyon-polarizasyon tensörü

Bağılı akım antikontravaryant manyetizasyon-polarizasyon tensörü (amper·metre2) oluşturan P veM alanlarından türetilmiştir
ve bağlı akım su şekilde belirlenir
Madde içimdeki eşdeğişimli objeler > Elektriksel yerdeğiştirme tensörü

Eğer elektriksel yerdeğiştirme tensörü Fμν birleşirse D veH alanlarını aşağıda olduğu gibi birleştiren antisimetrikmetrik kontravaryant  elektromanyetik yerdeğiştirme tensörü elde edilir (amper·metre−1 cinsinden) :
Üç alan tensörü şu şekilde ilişkilendirilmiştir:
Bu da D veH alanlarının yukarıda verilen tanımlarına denktir.
Madde içinde Maxwell denklemleri

Sonuç Amper yasası,
ve Gauss's yasası,
bir denklemde birleştirirsek:
Şablon:Equation box 1
The bound current vefree current as defined above are automatically veseparately conserved
Madde içinde Maxwell denklemleri > Geleneksel Denklemler > Vakum

Vakumlu bir ortamda alan ve yerdeğiştirme tensörleri arasındaki geleneksel ilişki şöyledir:
Antisimetri 16 denklemi sadece 6 bağımsız denkleme indirger. Çünkü Fμν ifadesini
Vakum koşullarında geleneksel denklemler Gauss-Ampère yasasıyla birleştirildiğinde şu sonuç açığa çıkar:
Elektromanyetik gerilim–enerji tensörü yerdeğiştirme cinsinden:
δαπ Kronecker delta olduğu yerde. Üst indeks η ile düşürüldüğü zaman, simetrik olur ve yerçekimi alanı kaynağının bir parçası olur.
Madde içinde Maxwell denklemleri > Geleneksel Denklemler > Madde

Böylece akımı modelleme işini ikiye indirdik, Jν  daha kolay modeller — serbest akımı modellemek, Jνfree ve manyetizasyonla polarizasyonu,  {\mathcal {M}}^{\mu \nu }. Örnek olarak, düşük frekanslı en basit malzemelerden anlık hareketli referans sisteminde yer alan bir tanesi  buna sahip;
σ onun elektrik iletkenliği, χe onun elektrik hassalığı ve χm onun manyetik hassaslığıdır.
{\mathcal {D}} ve F tensörleri arasındaki geleneksel ilişki, Hermann Minkowski tarafından lineer malzemeler için ortaya konmuştur  (yani, E ile D doğru orantılı veB de H ile doğru orantılı),:
u 'nun maddenin dört boyutlu hızı olduğu yerde, ε ve μ maddenin geçirgenliğidir
(i.e. in rest frame of material),  \star  vedenotes the Hodge dual.
Klasik elektrodinamik için Lagrangian > Vakum

Klasik elektrodinamik için Lagrangia (Lagrangian yoğunluğu)  (joule·metre−3 cinsinden) şöyledir;
Etkileşim cinsinden, dört boyutlu akım diğer yüklü alanların elektrik akımlarını kendi değişkenleri cinsinden ifade eden pek çok terimin kısaltılması olarak anlasılmalıdır, dört boyutlu akımın kendisi temel bir alan değildir.
Elektromanyetik Lagrangian yoğunluğu için Euler–Lagrange denklemi  {\mathcal {L}}(A_{\alpha },\partial _{\beta }A_{\alpha })\, ilerleyen basamaklarda olduğu gibi gösterilebilir:
Not
kare parantezlerin içindeki ifade
İkinci terim
Bununla birlikte, hareketin elektromanyetik alan denklemi budur;
Görüldüğü üzere bu da yukarıdaki Maxwell denklemlerinden bir tanesidir.
Klasik elektrodinamik için Lagrangian > Madde

Serbest akımları bağlı akımlardan ayırmak, başka bir deyişle Lagrangian yoğunluğunu yazmanın bir başka yolu aşağıdaki gibidir:
Euler–Lagrange denklemini kullanarak, hareket denklemleri için  {\mathcal {D}}^{\mu \nu } ifadesi türetilebilir.
Rölativistik olmayan vektör notasyonunda denk ifade
Aynı zamanda bunlara da bakmanız yararlı olacaktır (Kaynaklar İngilizcedir)

Relativistic electromagnetism
elektromanyetik wave equation
Liénard–Wiechert potential for a charge in arbitrary motion
Nonhomogeneous elektromanyetik wave equation
Moving magnet veconductor problem
elektromanyetik tensör
Proca action
Stueckelberg action
Quantum electrodynamics
Wheeler–Feynman absorber theory
Konuyla ilgili yayınlar

Einstein, A. (1961). Relativity: The Special veGeneral Theory. New York: Crown. ISBN 0-517-02961-8.
Misner, Charles; Thorne, Kip S. & Wheeler, John Archibald (1973). Gravitation. San Francisco: W. H. Freeman. ISBN 0-7167-0344-0. KB1 bakım: Birden fazla ad: yazar listesi (link)
Landau, L. D. veLifshitz, E. M. (1975). Classical Theory of alans (Fourth Revised English Edition). Oxford: Pergamon. ISBN 0-08-018176-7. KB1 bakım: Birden fazla ad: yazar listesi (link)
R. P. Feynman, F. B. Moringo, veW. G. Wagner (1995). Feynman Lectures on Gravitation. Addison-Wesley. ISBN 0-201-62734-5. KB1 bakım: Birden fazla ad: yazar listesi (link)
Lorentz kuvveti f
Hareket halindeki sürekli bir yük dağılımında (yük yoğunluğu ρ) Lorentz kuvvetini (her birim üç boyutlu hacimdeki) f olarak gösterelim. üç boyutlu akım yoğunluğu J yük elemanı dq 'nun hacim elemanı dV 'nın hareketine karşılık gelir ve devamlılık süresince değişir.
Noel Baba Kilisesi

| --- | --- |


Temel bilgiler
Konum: Antalya, Demre
Koordinatlar: 36°14′41″K 29°59′08″D﻿ / ﻿36.24472°K 29.98556°D﻿ / 36.24472; 29.98556
İnanç: Hristiyanlık
Mimari
Mimari tür: Kilise
İnşaat başlangıcı: 5. yüzyıl
Tamamlanma: 11. yüzyıl
Kilisesinin girişinde soldaki ilk odacığın duvarında bulunan üç insan figürlü fresk.
Kilisenin giriş tabelası
Noel Baba Kilisesi ya da resmi adıyla Aziz (St.) Nikolaos Anıt Müzesi, Demre'de bulunan, Noel Baba olduğuna inanılan Aziz Nikolaos'ın ölümü ile yapılan kilise. Noel Baba'nın ölümünden sonra bir süre burada yattığı daha sonra kemiklerinin İtalyan denizcilerce Bari'ye götürüldüğüne inanılır. Kilise, Antik çağdan 20. yüzyıldaki Rum Kırımı dönemine kadar ibadethane olarak kullanılmaktaydı.
Noel Baba Kilisesinde bir odada bulunan mozaik taban kaplaması.
Kilise MS 520'de Aziz Nikolaos'un piskopos olarak görev yaptığı eski bir Hristiyan kilisesinin temelleri üzerine inşa edildi. I. Jüstinyen yeniden inşasına katkıda bulundu. Dikkat çekici duvar freskleri ve mimari ve dini önemiyle oldukça tanınıyordu.
1862 yılında Rus İmparatoru I. Nikolay tarafından restore edilmiştir.
Aziz Nikolaos kilisesi, 1923'te Doğu Ortodoks Kilisesi tarafından zorla terk edilene kadar ibadethane olarak işlevini sürdürdü. O yıl, Yunanistan ile Türkiye arasındaki Nüfus Mübadelesi nedeniyle Demre'de kalan tüm Rumlar buradan sürüldü. O zamandan beri kilisenin bir cemaati kalmadı.
Noel Baba Kilisesi, Antalya'ya bağlı Kaş ile Finike arasındaki Demre ilçesinde bulunuyor. Hacettepe Üniversitesi Edebiyat Fakültesi Sanat Tarihi Öğretim Üyesi Prof. Dr. Yıldız Ötüken tarafından yürütülen kazı çalışmalarına Hacettepe Üniversitesi, İstanbul Üniversitesi, Çanakkale Onsekiz Mart Üniversitesi, Kayseri Erciyes Üniversitesi ve Hatay Mustafa Kemal Üniversitesi gibi üniversitelerden öğretim üyeleri ve işçiler katılmıştır.
Salih Paşa Camii

| --- | --- |


Koordinatlar: 41°01′22″K 28°57′31″D﻿ / ﻿41.02278°K 28.95861°D﻿ / 41.02278; 28.95861
Salih Paşa Camii, Cibali mahallesinde bulunan bir camiidir.
Salih Paşa Camisi, Salih Paşa Caddesi üzerinde bulunmaktadır. Camii'nin yapımını ulema Tokatlı Paşmakçı Hüsameddin Efendi, Fatih Sultan Mehmet döneminde üstlenmiştir. Ayrıca İbn-i Meddas olarak bilinen Hüsameddin Efendi, 1442 yılında Amasya müftülüğü görevini üstlenmiş ve Amasya'da Hüsamiye Medresesini yaptırmıştır. İbn-i Meddas, İstanbul’un Fethine katılmak için kente gelmiş, fetihten sonra da yaşamını Cibali mahallesinde sürdürmüştür. 1456 yılında öldükten sonra mescidin haziresine gömülmüştür. Mezar taşında "Ebu'l-feth Sultan Mehmet Han’ın mestçibaşısı" yazmaktadır.
1647 yılında Salih Paşa, mescidin duvarlarından birine çeşme yaptırmıştır. Bu sebepten dolayı caminin adı Salih Paşa Camii olarak tanınmıştır. Camii aynı zamanda "Paşmakzade Mescidi" ve "İbn-i Meddas Mescidi" olarak da bilinmektedir.
1830 yılında cami, 1912 yılında ise Zeynep Hanım adlı bir yardımsever, Salih Paşa tarafından yaptırılan çeşmeyi restore ettirmiştir. Camii, ikinci bir kat da eklenerek 1977-1980 yılları arasında restore edilmiştir.
Konuyla ilgili yayınlar

Alçep, Hakkı; Karaman, Erdal, (Ed.) (2017). "Salih Paşa (İbni Meddas) Camii". Fatih Camileri ve Mescidleri. İstanbul: Fatih Müftülüğü Yayını. ss. 408-409.
"Salih Paşa (İbn-i Meddas) Cami". Kitabelerin Kitabı Fatih (PDF). İstanbul: Fatih Belediye Başkanlığı. 2016. s. 523. 23 Kasım 2020 tarihinde kaynağından arşivlendi (PDF). Erişim tarihi: 7 Mart 2021.
https://ataturkkitapligi.ibb.gov.tr/Content/publications/11/fethin_onculeri_ni_mel_ceys_kabir_ve_mescidleri.pdf
Hasan Fehmi Ataç Apartmanı

| --- | --- |


Diğer ad(lar): Gülhane İşhanı
Genel bilgiler
Durum: Tamamlandı
Tür: Apartman
Mimari tarz: I. Ulusal Mimarlık Akımı
Adres: Anafartalar Caddesi No:62, Altındağ
Şehir: Ankara
Ülke: Türkiye
Koordinatlar: 39°56′16″K 32°51′33″D﻿ / ﻿39.93778°K 32.85917°D﻿ / 39.93778; 32.85917
Adını aldığı: Hasan Fehmi Ataç
Başlama: 1922
Tamamlanma: 1925
Teknik ayrıntılar
Malzeme: Betonarme
Kat sayısı: 4
Tasarım ve inşaat
Mimar(lar): Hasan Hadi

Hasan Fehmi Ataç Apartmanı; Altındağ'ın Ulus semtinde bulunan tarihi bir apartmandır. Anafartalar ve Denizciler Caddesi'nin kesişiminde yer alan bina Büyük Otel olarak da anılmaktadır.
Tarihçe

Binanın mimarı ve yapım tarihi hakkında kesin bir bilgi olmasa da dönemin maliye bakanı Hasan Fehmi Ataç'ın isteği üzerine mimar Hasan Hadi tarafından yapıldığını söyleyen kaynaklar vardır. 1922 yılında inşasına başlanan yapının 1925 yılında tamamlanmış olduğu tahmin edilmektedir. İlk yıllarda Divan-ı Muhasebat tarafından kullanılan yapı sonraları otele çevrilmiştir. 1900'lerin sonlarında Çamlı İşhanı adıyla ticaret merkezine dönüştürülen bina bugün ise Gülhane İşhanı olarak anılmakta ve içerisinde çeşitli dükkânlar ile bir adet banka bulunmaktadır.
Mimari

Genel hatlarıyla I. Ulusal Mimarlık Akımı'na bağlı kalarak tasarlanan binada Selçuklu ve Osmanlı mimarisinden esinlenilmiştir. Betonarme ve dört kattan oluşacak şekilde inşa edilen yapının girişi Anafartalar Caddesi'ne bakan cephededir. Başlarda dört tarafı da açık olan apartmanın güney cephesi bitişiğine yapılan bir başka bina yüzünden kapanmıştır. Zemin katında dükkânların bulunduğu binanın birinci, ikinci ve üçüncü katlarında birbirinden bağımsız odalar bulunmaktadır. Dördüncü katta ise geniş bir teras yer alır.
Anıtsal bir cephe anlayışının hakim olduğu yapının ikinci katından itibaren dışa doğru çıkmalar gözlenmektedir. Pencereler sivri, yarım daire ve basık formlardaki çeşitli kemerlerle çevrelenmiş; yapının iki caddenin kesiştiği noktada ise daha süslü ve hareketli tasarımlar kullanılmıştır. Yapının geçmiş fotoğraflarına bakıldığında günümüzde dar cephede bulunan bazı pencerelerin kapatıldığı ve süslemelerin büyük oranda tahrip edildiği anlaşılmaktadır. Yine aynı cephenin kenarları kubbeli kolonlarla bezenmiş, binanın en üstüne de çinilerle kaplanmış bir taç kısım oturtulmuştur. Binanın doğu tarafında bulunan balkonlarda ve terasta kullanılan süslü korkulukların ise Avrupa mimarisinden etkilenerek yerleştirildiği düşünülmektedir.
Binanın Denizciler Caddesi'ne bakan cephesi
Cağaloğlu Hamamı

| --- | --- |
Cağaloğlu Hamamı (Mayıs 2022)

Adres: Alemdar Mah. Profesör Kazım İsmail Gürkan Cad. No: 34
Konum: Fatih, İstanbul, Türkiye
Koordinatlar: 41°00′38″K 28°58′32″D﻿ / ﻿41.01056°K 28.97556°D﻿ / 41.01056; 28.97556
Toplu ulaşım: Otobüs, tramvay, metro
Tür: Hamam
Tarz: Osmanlı hamam mimarisi
İnşaat
Mimar: Sedefkâr Mehmet Ağa


Cağaloğlu Hamamı İstanbul'un en büyük çifte hamamlarındandır. Yerebatan yakınındaki hamam, I. Mahmut döneminde yaptırılmıştır. (1740/1741). Barok üsluptaki yapının soğukluk ve sıcaklık bölümlerinin düzenlenişinde, klasik osmanlı mimarlığından farklı özellikler görülür. Erkek bölümünde, büyük bir kubbeyle örtülü soyunmalıktan, küçük bir kubbe ve yedi tonozla örtülü soğukluğa geçilir. Sıcaklık da sekiz mermer sutünu bağlayan kemerlere oturan büyük bir kubbe ile örtülüdür. Ortada büyük bir göbek taşı, köşelerde kubbeli halvet hücreleri bulunmaktadır. Sultan III. Mustafa tarafından şehrin artan su ve odun ihtiyacı nedeniyle 1768'de büyük hamam yapilmasının yasaklanmasından önce inşa edilen son büyük hamam olması nedeniyle önem taşır.
Tarihi hamam halen hizmet vermektedir.
122 (sayı)

122 (yüz yirmi iki), bir sayı. Doğal sayı sisteminde 121'den sonra gelir ve 123'den önce yer alır.