stanford-oval/wikipedia huggingface dataset:
Dalga (fizik)
Tek boyutlu dalgaların matematiksel açıklaması > Faz ve grup hızı

Ana maddeler: Faz hızı ve Grup hızı
Dalgalarla ilgili olan iki çeşit hız vardır, faz hızı ve grup hızı. Bunları anlamak için önce dalgaların çeşitli türlerini düşünmek gerekir. Sadeleştirilirse inceleme tek boyutta sınırlanmıştır.
En temel dalga (dalga düzlemi formu) şu şekilde gösterilebilir:
Euler’in formülünü kullanarak genel sinüs ve kosinüs şekilleri ile ilişkili olan formül elde edilir. Bunu tekrar yazarsak,  kx-\omega t=\left({\frac {2\pi }{\lambda }}\right)(x-vt). Bir dalga boyunun titreşimi  \lambda ={\frac {2\pi }{k}} olan, x- yönünde sabit  v_{p}={\frac {\omega }{k}}\,. faz hızıyla ilerler.
Dalganın dikkate alınması gereken diğer türü bir paket tarafından açıklanan yerelleştirilmiş yapısıyla olan ifadedir. Matematiksel olarak mesela:
A(k1) (integral fourier dönüşümü olan A(k1) in tersidir.), k1 = k noktasını çevreleyen dalga vektörü Δk nın bölgesindeki net bir tepe sergileyen fonksiyondur. Üstel şekilde
Ao ile A nın büyüklüğü. Mesela Ao için yaygın bir seçim Gauss dalga paketidir. A_{o}(k_{1})=N\ e^{-\sigma ^{2}(k_{1}-k)^{2}/2}\,
Σ, yaklaşık olarak k kadar olan k1 değerlerinin yayılmasını belirler ve N dalganın genliğidir.
Ψ için, üstel fonksiyonun içindeki integral hızla titreşir: φ(k1) ve hızla değiştiği yerde üsteller birbirini sıfırlar. ψ‘ye girişim yıkıcı bi şekilde, katkıda bulunmaksa azdır. Fakat, yavaş değişen üstelin argument φ'sının olduğu yerde beklenir. (Bu gözlem, her integralin ölçümü için sabit faz methodunun temelidir.) φ'nın yavaşça değişme şartı k1'in küçülme değişiminin oranıdır; bu değişimin oranı: \left.{\frac {d\varphi }{dk_{1}}}\right|_{k_{1}=k}=x-t\left.{\frac {d\omega }{dk_{1}}}\right|_{k_{1}=k}+\left.{\frac {d\alpha }{dk_{1}}}\right|_{k_{1}=k}\,
k1 = k de yapılan ölçümde yapılır çünkü A(k1) burada merkezlenmiştir. Bu sonuç fazın yavaşça değiştiği, ψ'nin fark edilebilir olduğu yerdeki x'in konumunu gösterir. Böylece grup hız ile ilerlerler:
Bu sebeple grup hız dağılımı ilişkisi ω ve k ile bağlıdır. Örneğin, kuantum mekaniğinde, bir parçanın enerjisi E = ħω = (ħk)2/(2m) olan dalga paketiyle gösterilir. Sonuç olarak, bu dalga durumu için, grup hız
Quantum mekaniğinde localleştirilmiş bir parçanın hızı grup hız olarak gösterilir. Çünkü grup hız k ile değişir. Dalga paketinin şekli zamanla genişler ve parça daha az localleşir. Diğer bir deyişle, dalga paketinin meydana getiren dalgalarının hızı dalga boylarıyla orantılı değişerek ilerler. Böylece bazıları daha hızlı olur, bazılarıysa aynı girişim deseninde dalga düzeninde olarak kalamazlar.
Sinüs dalgaları

Matematiksel olarak, en temel dalga (uzaysal) tek boyutlu sinüs dalgalarıdır (ya da harmonik dalga). Genlikleri  u şöyle gösterilir:
A dalganın maksimum genliğidir. Bir ortam içindeki karışıklıktaki en yüksek nokta (tepe) ile bir dalga salınımının denge noktası arasındaki maksimum uzaklıktır. Ek olarak, bu, taban çizgisi ile dalga arasındaki maksimum dikey mesafedir.
x, koordinat alanıdır.
t, koordinat zamanıdır.
k, dalga sayısıdır.
\omega , açısal frekanstır.
\phi , faz sabitidir.
Genliğin birimi dalga çeşidine bağlıdır. Enine mekanik dalgaların (mesela bir ipteki dalgaların) genliği uzaklık ile ifade edilir (metre gibi). Boyuna mekanik dalgalar ise (mesela ses dalgaları) basınç birimlerini (pascal gibi) kullanır. Elektromanyetik dalgaların (enine vakum dalgaların formunda) genliği ise elektriksel alan açısından ifade edilir (volt/metre gibi).
Dalga boyu  \lambda , sıralı iki tepe ya da iki çukur (ya da diğer eşit noktalar) arasındaki uzaklıktır. Genellikle metre ile ölçülür. Dalga sayısı  k, dalganın radyan cinsinden her birim uzaklığının (genel olarak her metre) uzaysal frekansı, dalga boyu ile ilişkilendirilebilir.
Periyot  T, dalganın salınımının bir tam devir için geçen süresidir. Frekans  f, her bir zaman(her saniye) içindeki periyod sayısıdır ve genellikle hertz cinsinden ölçülür. Şöyle ilişkilendirilebilirler:
Diğer bir deyişle, dalganın frekansı ve periyodu karşıttır.
Açısal frekans  \omega  saniye başına düşen radyan cinsinden frekansı simgeler. Frekans ya da pediyod birbiriyle şöyle bağıntıılır:
Sinüs dalga formunun dalgaboyu  \lambda  olan sabit bir  vhızında ilerleyen bağıntısı şudur: \lambda ={\frac {v}{f}},
v Dalganın faz hızı (faz hızının büyüklüğü) ve  f dalganın frekansı.
Sinüs fonksiyonu periyodiktir ve bu yüzden sinüs dalgaları, uzayda dalgaboyuna ve periyoda sahiptir.
Sinüzoit bütün zaman ve uzaklıklar için tanımlanabilir. Fakat fiziksel durumlarda genellikle dalgaların zamanda sınırlı boşlukta yayılan ve duranlar için var olduğu zaman çözümleme yapılır. İyiki, keyfi dalga şeklisonsuz sinuzodial dalgalarda Fourier analizi ile ayrıştırılabilir. Böylece tek sinüzodial dalga çözümü daha genel olaylarda uygulanabilir. Özellikle, birçok ortam doğrusal ya da neredeyse öyledir. Böylece keyfi dalga davranışlarının hesaplaması bireysel sinüs dalgalarını ekleyerek, süperpozisyon prensibini kullanarak bulunabilir. Ortamın olmadığı yerde, kompleks dalgalara cevap sinüs-dalga ayrışması'ndan karar verilemez.
Düzlem dalgalar

Ana madde: Düzlem dalga
Duran dalgalar

Ana madde: Duran dalga
Ayrıca durağan dalga olarak da bilinen duran dalga sabit pozisyonda kalan bir dalgadır. Bu olay ortamın dalgaya zıt yönde hareket etmesi sonucunda meydana gelebilir ya da durağan bir ortamda zıt yönlerde hareket eden iki dalga arasındaki girişimin bir sonucu olarak ortaya çıkabilir
Bir birine karşı yayılan (eşit genlik ve frekansa sahip) iki dalganın toplamı, duran dalga oluşturur. Duran dalgalar genelde sınırın dalganın daha fazla yayılmasını engellemesi, böylece dalga yansımasına neden olması sonucunda ortaya çıkar ve dolayısıyla bir birine karşı yayılan dalga oluşturur. Örneğin bir keman teli yerinden oynatıldığında, enine dalgalar eşiğe, yayın yerinde durduğu yere ve topuğa, dalgaların geri yansıdığı yere yayılır. Eşik ve topukta iki ters dalga zıt evrededirler ve birbirini söndürerek düğüm oluştururlar. İki düğümün ortasında bir dalga karnı (antinode) oluşur, burada iki ters yönde yayılan dalga birbirini maksimum derecede arttırırlar. Zaman içinde enerjinin yayılımı yoktur.
Tek boyutlu duran dalgalar; temel frekans modu ve ilk beş armoniktir.
Bir disk üzerinde iki boyutlu bir duran dalga; bu temel moddur.
Merkezde kesişen iki düğüm hata sahip disk üzerinde bir duran dalga; bu bir armoniktir.
Fiziksel özellikler

Dalgalar bir standart durumda ortak davranış sergilerler, örnek:
Fiziksel özellikler > İletim ve ortam

Dalgalar normalde bir iletim ortamı içinde düz bir çizgide hareket eder (yani doğrusal olarak). Bu gibi ortamlar aşağıdaki kategorilerden birine veya birkaç tanesine dahil olabilir:
Sınırlı bir ortam , ortam sonlu ise, aksi takdirde sınırsız bir ortam
Doğrusal bir orta ortam, içinde herhangi bir noktada, farklı dalgaların genlikleri eklenebiliyorsa
Tekdüze veya homojen bir ortam, fiziksel özellikleri, uzayda farklı yerlerde aynı ise
Anizotropik bir ortam, bir ya da daha fazla fiziksel özelliği bir ya da daha çok yönde değişiyorsa
Izotropik bir ortam, fiziksel özellikleri her yönde aynı
Fiziksel özellikler > Sönümlenme

Dalga sönümlenmesi, bir dalganın maddeye çarpası sonucunda, onun o madde tarafından sönümlenmesi anlamına gelir. Aynı doğal frekansa sahip bir dalga bir atoma çarparsa, bu atomun elektronları titreşim hareketine başlar. Belirli bir frekansa sahip dalga elektronların aynı titreşim frekanslarına sahip bir malzemeye çarpar ise, elektronlar dalga enerjisini emer ve onu titreşim hareketi dönüştürür.
Fiziksel özellikler > Yansıma

Dalga yansıtıcı bir yüzeye çarptığı zaman yön değiştirir, dalga ile yüzey düzgeni arasında oluşan açı yansıyan dalga ile aynı düzgen arasındaki açıya eşittir. Dalga sönümlenmesi, bir dalganın maddeye çarpası sonucunda, onun o madde tarafından sönümlenmesi anlamına gelir. Aynı doğal frekansa sahip bir dalga bir atoma çarparsa, bu atomun elektronları titreşim hareketine başlar. Belirli bir frekansa sahip dalga elektronların aynı titreşim frekanslarına sahip bir malzemeye çarpar ise, elektronlar dalga enerjisini emer ve onu titreşim hareketi dönüştürür.
Fiziksel özellikler > Girişim

Birbirleriyle çarpışan dalgalar girişim örüntüsü olarak adlandırılan yeni bir dalga yaratmak için süperpozisyon ile birleştirir. Önemli girişim örüntüleri eşevreli (eşfazlı) dalgalar için ortaya çıkar.
Fiziksel özellikler > Kırılma

Titreyen tel boyunca hareket eden enine dalganın hızı ( v ), telin geriliminin ( T ) çizgisel kütle yoğunluğuna ( μ ) oranının kare köküyle düz orantılıdır.
burada çizgisel yoğunluk μ, telin birim uzunluğu başına kütle olduğudur.
Fiziksel özellikler > Akustik dalgalar

Akustik veya ses dalgaları aşağıdaki hızla hareket ederler:
ya da adiyabatik hacimsel basınç katsayısının ortam akışkan yoğunluğuna oranının kare kökü (Sesin hızına bakınız).
Fiziksel özellikler > Su dalgaları

Bir göletin yüzeyinde oluşan çember şeklinde dalgacıklar aslında enine ve boyuna dalgaların bir arada olduğu durumdur, bu nedenle yüzeydeki noktalar çevresel yörünge yolları izler
Ses – bir mekanik dalga gaz, sıvı, katı ve plazmalar yoluyla yayilir;
Eylemsiz dalgalar Döner sıvılarda ortaya çıkar ve Coriolis etkisi ile onarılır;
Okyanus yüzeyindeki dalgalar su yoluyla yayılan pertübasyonlardır.
Fiziksel özellikler > Sismik dalgalar

Ana madde: Sismik dalgalar
Fiziksel özellikler > Şok dalgaları

Ana maddeler: Cherenkov dalgaları, Cherenkov radiyasyonu ve Şok dalgaları
Fiziksel özellikler > Diğer

Trafik dalgaları, yani farklı yoğunluklarda motorlu araçların sahipolduğu kinematik dalgalar olarak modellellenebilir.
Metakronal dalga koordine edilmiş ardışık eylemler tarafından oluşturulan, yayılan dalgaların ortaya çıkmasını tanımlar.
Belirtmek gerekiyor ki, bu şekil için kütle-enerji denkliği aşağıdaki şekilde çözülebilir:  c={\sqrt {\frac {e}{m}}}.
Elektromanyetik dalgalar

Ana maddeler: Elektromanyetik dalgalar ve Elektromanyetik spektrum
Bir elektromanyetik dalga, elektrik ve manyetik alanların salınımlarından olan iki dalga oluşur. Bir elektromanyetik dalga her iki alanın da salınım doğrultusuna dik açıya sahip bir yönde hareket eder. 19. yüzyılda, James Clerk Maxwell vakumda, hem elektrik ve hem de manyetik alanların ışık hızına eşit bir hızda yayılması durumunda denklemin sağlandığını göstermiştir. Bu nedenle ışık bir elektromanyetik dalga olduğu fikri ortaya çıktı. Elektromanyetik dalgalar farklı frekanslar (ve dolayısıyla dalga boylarına) sahip olabilir, bu nedenle radyo dalgaları, mikrodalgalar, kızılötesi, görünür ışık, ultraviyole ve X-ışınları gibi farklı ışınım şeklinde olabilirler.
Kuantum mekaniği dalgaları

Ana madde: Schrödinger denklemi
Ayrıca bakınız: Wave function
Schrödinger denklemi, dalgaları kuantum mekaniğindeki parçacıkların davranışları gibi açıklar. Bu eşitliğin çözümü bir parçacığın kullanılabilme olasılığının dalga fonksiyonudur.
Kuantum mekaniği dalgaları > de Broglie dalgaları

Louis de Broglie bütün parçaların momentum ile birlikte dalga boyunada sahip olduğunu doğru kabul eder.
h Planck sabiti ve, p parçanın momentum büyüklüğüdür Bu hipotez kuantum mekaniğinin temelidir. Günümüzde bu dalga boyu, de Broglie dalgaboyu olarak adlandırılır. Örneğin, bir CRT içinde elektron lar ın de Broglie dalga boyu yaklaşık 10−13 metredir.
K yönünde ilerleyen bir dalga, dalga denklemi ile aşağıdaki gibi gösterilir:
Dalga boyu, dalga vektörü olan] k ile:
Ve momentum:
Ancak, böyle belirli bir dalga boyu olan bir dalga, bir alanda sınırlandırılamaz. Bu yüzden bir dalga bir alanla sınırlandırılmış olarak gösterilemez. Bir parçacığın yerini belirlemek için de Broglie, bir dalga yığınında, farklı dalga boylarının çakışmasının bir orta değer etrafında değiştiğini ileri sürmüştür. bir dalga yapısı, bir parçacığın dalga fonksiyonunu tanımlamak için kuantum mekaniğinde sıklıkla kullanılır. Bir dalga yığınında dalga boyu kesin değildir ve yerel dalga boyu, ana dalga boyu değerinin her iki tarafında da sapma sergiler
Yerelleştirilmiş bir parçacığın dalga fonksiyonunun gösterimi şöyle olur: bir dalga yığını Gauss şeklini alır ve Gauss dalga yığını olarak adlandırılır. Gauss dalga yığını, su dalgalarını çözümlemek için de kullanılır.
Mesela bir Gauss dalga denkleminde ψ şöyle olabilir: \psi (x,\ t=0)=A\ \exp \left(-{\frac {x^{2}}{2\sigma ^{2}}}+ik_{0}x\right)\,
t = 0 olduğu bir başlangıç zamanında, merkezi dalga boyu, merkezi dalga vektörü olan k0, λ0 = 2π / k0 ile bağlantılıdır. Bunun Fourier analiz, ya da Heisenberg belirsizlik prensibinden geldiği bilinir. Gauss dalgasının Fourier dönüşümü kendisidir. Verilen Gauss dalgası
Fourier dönüşümü:
Bu yüzden Gauss dalgası bir alanda dalga oluşturur:
dalga boyu sayısı λ olan dalgaların sayısı kλ = 2 π.
Fourier dönüşümü, 1/σ tarafından belirlenen k dalga vektörnün yayılmasını gösterirken, σ parametresi, Gaussun x- ekseni boyunca yayılmasına karar verir.
Kütleçekimsel dalga

Ana madde: Kütleçekimsel dalga
Kütleçekimsel dalgaların doğrudan algılanamamasına rağmen araştırmacılar, kütleçekimsel dalgaların uzayın içinden ilerlediğine inanıyorlar.
Kütleçekimsel dalgaların uzayzamanın eğriliğinde, Einstein'ın genel görelilik kuramı tarafından öngörülen bozukluklar vardır. Bu Yerçekimi dalgaları ile karıştırılmamalıdır
WKB metodu

Dalga sayısı,  k, konuma ve frekansa bağlıdır ve standart olmayan bir ortamda faz terimi WKB metoduna göre  kx genellikle  k ( x) dx integrali ile yer değişir. Böyle standart olmayarak ilerleyen dalgalar fizik problemlerinde çok yaygındır. Asılı iplerdeki dalga ve cochlea ların mekaniğinde de kullanılır.
Literatür

Campbell, M. and Greated, C. (1987). The Musician’s Guide to Acoustics. New York: Schirmer Books.
French, A.P. (1971). Vibrations and Waves (M.I.T. Introductory physics series). Nelson Thornes. ISBN 0-393-09936-9. OCLC 163810889.
Hall, D. E. (1980). Musical Acoustics: An Introduction. Belmont, California: Wadsworth Publishing Company. ISBN 0-534-00758-9. .
Hunt, F. V. (1992) [1966]. "Origins in Acoustics". New York: Acoustical Society of America Press. 27 Şubat 2014 tarihinde kaynağından arşivlendi. Erişim tarihi: 11 Haziran 2014. .
Ostrovsky, L. A.; Potapov, A. S. (1999). Modulated Waves, Theory and Applications. Baltimore: The Johns Hopkins University Press. ISBN 0-8018-5870-4. .
Vassilakis, P.N. (2001) 27 Ekim 2013 tarihinde Wayback Machine sitesinde arşivlendi.. Perceptual and Physical Properties of Amplitude Fluctuation and their Musical Significance. Doctoral Dissertation. University of California, Los Angeles.
Dalga boyu, λ, herhangi iki nokta arasında ölçülebilir.
Sine, kare, üçgen ve sawtooth dalga şekilleri.
Genlik modülasyonlu bir dalga zarfının (yavaşça değişen kırmızı eğri) diyagramı. Hızlı değişen mavi eğri taşıyıcı dalga olup modüle edilendir.
Bir grup kütleçekimi dalgasında frekans yayılmasının derin suların yüzeyindeki görünümü. Kırmızı noktalar faz hızıyla, yeşil noktalar da grup hızıyla hareket eder.
Dalgaların grup ve faz hızları ile tiki farklı yönde gittiklerini gösterir.
Sinüs dalgaları basit harmonik harekete tekabül eder.
Durağan ortamda duran dalga. Kırmızı noktalar duran dalga boğumlarını temsil etmektedir.
Prizmadan geçerek yansıma, kırılma, iletim ve dağılım gösteren ışık demeti

Yüzeyden bir şok dalgasının oluşumu

Yayılan bir dalga paketi, genellikle bileşenlerinden farklı hızlarda yayılan dalga paketidir.
Animasyon, test paçacıklarının üzerindeki çapraz kutuplaştırılmış kütleçekimsel dalgaları gösterir.
Omegna

| Omegna |
| --- | --- |
Komün
Comune di Omegna

Omegna
Ülke:  İtalya
Bölge: Piyemonte
İl: Verbano-Cusio-Ossola
İdare
 • Belediye Başkanı: Maria Adelaide Mellano (PD)
Yüzölçümü
 • Toplam: 30,78 km²
Rakım: 295 m
Nüfus (31 Aralık 2012)
 • Toplam: 15.591
 • Yoğunluk: 510/km²
Zaman dilimi: UTC+01.00 (OAS)
 • Yaz (YSU): UTC+02.00 (OAYS)
Posta kodu: 28887
Alan kodu: 0323
Resmî site comune.omegna.vb.it
Omegna (Piyemontece: Omegna, Lombardca: Umegna), kuzeybatı İtalya'nın Piyemonte bölgesinin Verbano-Cusio-Ossola ili'ne bağlı olan bir komündur. Bağlı olduğu bölge merkezi olan Torino'nun yaklaşık 100 km kuzeydoğusunda ve il merkezi olan Verbania'nın 13 km güneybatısındadır. Omegna Orta Gölü'nün en kuzeyinde kurulmuş bir ufak beldedir ve bu gölden çıkan tek akarsu olan Nigoglia Çayının iki tarafında konumlanmıştır. Kuzeye, yani Alpler yönünde akan Nigoglia, Strona deresini de peşine katarak önce Toce nehrine oradan da Maggiore gölüne dökülür. Omegnalılar, Alplerinin eteklerinde bulunan çok sayıda göl arasında kuzey yönünde akma özelliğine sahip bu nehrin bir fenomen olduğuna inanır ve onun beldelerinden akmaya başlamasıyla övünürler. Onlara göre "yukarı doğru akan yegâne nehirdir" Nigoglia. Verbania eyaleti sınırları dahilinde yer aldığı halde Cusio'nun başkenti olarak geçer.
Tarihçe

Arkeologlar bu beldenin geç tunç ve demir maden devirlerinde bir yerleşke olduğunu göstermişlerdir. Bu ismin ilk geçtiği yazılı belge bu yerleşkede yaşayanların Novara'ya bağlandığını gösteren 1221 tarihli belgedir.
Bir köy olmakla beraber 19. yüzyıl ortasında metal fabrikasyon imalathaneleri ve fabrikaları açıldı. Metal ve kristal muftak eşyası imalatında isim kazandı. Aynı zamanda emprime kumaş imalatı yapan fabrika da açıldı. Bu nedenle bu köy etrafından ve başta güney eyaletler olmak üzere bütün İtalya'dan birçok göçmen işçi çekti. 20. yüzyılın başlarında da sanayi gelişmeye devam etti. Geçen yüzyılın en önemli ve ünlü italyan mutfak eşyaları bu kentte üretilmiştir. Omegna'da bulunan ''Fondazione Museo Arti e Industria Forum'' ve 1921 yılında, ''Strona'' vadisinden gelen bir tornacı olan ''Giovanni Alessi'' tarafından kurulan ve namı ülke dışına taşmış Alessi firması „FAO - Fratelli Alessi Omegna“ markasıyla buna tanıklık etmektedir. Omegna'nın ''Crusinallo'' semtinde diğer ünlü italyan markaları ''Bialetti'', ''Lagostina'', ''Girmi'' ve "Piazza" da satış merkezleri ve temsilciliklerine sahiptir. Fakat 20. yüzyıl sonlarında bu alanda bazı kayıplar yaşandı; örnegin ''Bialetti'' artık Omegna'da üretim yapmamaktadır.
1939'da bir şehir (çita) olma sıfatı kazandı. II. Dünya Savaşı sırasında belde İtalya'nın Alman-Faşist işgalina karşı bir direniş merkezi oldu.
Nüfus gelişimi

Omegna komününün alani 30,78 km²; (31.3.2009 tahmini itibarıyla) nüfusu 16.118 kişidir ve nüfus yoğunluğu 524 kişi/km² olur. Omegna nüfusunun 19.ve 20. yüzyılda gelişmesi şu gösterimde izlenebilir:
Kişi
Bağlı köy ve mahalleleri

Omegna belediyesine bağlı şu  köy ve mahalleler bulunur: Agrano, Bagnella, Borca, Cireggio, Crusinallo, Gattugno, Pescone, Santa Rita
Komşu komünler

Omegna'nın şu komünlerle sınırları bulunur: Armeno (NO), Casale Corte Cerro, Germagno, Gignese, Gravellona Toce, Nonio, Pettenasco (NO), Quarna Sopra, Quarna Sotto, Stresa, Valstrona
Resimler

:Omegna sehir merkezi
Omegna
Teraryum

2 teraryum
Oracle, Arizona'daki Biosphere 2


Darmstadt'ta
Teraryum; genellikle cam ve plastik maddelerden imal edilen ve içinde sürüngenler, böcekler, bazı bitki türleri için kara ortamının taklit edildiği akvaryum benzeri tanklardır. Farklı ölçülerde içinde bulundurulacak canlıya göre dekore edilir.
Teraryum lar cam ve plastik gibi şeffaf ve dayanıklı malzemeden yapılır. Yüzeyleri camdır, üstünde ve bazen önünde cam kapaklar bulunur. Kenar ve köşeleri bir çerçeve ile sabitlenmiştir. Siyah silikonla (zehirsiz herhangi bir silikonla) yüzeylerin birleştiği yerlerden yalıtım yapılır.
Teraryumların yapısı

Tabanı, doğal veya yapay zemin malzemeleri ile kaplanır. Bunlar; kum, toprak, çakıl, çeşitli taşlar, bitki lifleri gibi doğal veya diğer yapay malzemelerdir. Hayvan ve böcekler için hazırlanan teraryumlarda zeminin içine küçük mağaracıklar konularak bazen saklanma yerleri yaratılır. Bazen yapay malzemeli zemine saksı gömülerek bitki de yerleştirilebilir.
Tarihçe

İlk modern teraryumlarda İngiltere'de 1830'larda Dr. Nathaniel Ward tarafından kullanılmaya başlanmıştır. Botanik tutkusu olan Ward'ın bitkileri, kirli bir havası olan dönemin endüstriyel şehri Londra'da hayatta kalamıyordu. Ward bir süre sonra tesadüfen, içlerinde toprak kalıntısı kalmış kavanozlarında sağlıklı bitkilerin büyümeye başladığını gördü. Bu tesadüf Wardian Case olarak da bilinen modern Teraryumların geliştirmesine neden oldu. Teraryumlar daha sonraları normalde iç mekanlarda bakmanın güç olduğu yüksek nem oranına ihtiyaç duyan tropik bitkileri ve hayvanları yaşatmak amaçlı kullanılmaya başlandı.
Çeşitleri

Teraryumlar oluşturulma amaçlarına göre farklı çeşitlere sahiptir. Bunlara örnek olarak şunları gösterebiliriz:
Çeşitleri > Tabak Teraryum

Yan ve üst kısımları açık, içerisinde bitkili bir alan oluşturmak için kullanılan teraryumlardır.
Çeşitleri > Kişisel Teraryum

Etrafı ve üstü tamamen kapalı, duruma göre üzerinde çok az açıklık bulunan botanik alanlar oluşturmak için kullanılan teraryum çeşididir.
Çeşitleri > Hayvan Teraryumu

Yan tarafları hava alabilecek şekilde kapatılan üst bölüm ise tellerle kapalı bulunan ve yan cephelerden birinde içerisine müdahale edilebilecek şekilde tasarlanmış genellikle sürüngen benzeri canlılar için oluşturulmuş teraryumlardır.
Teraryum Hayvanları

Teraryumlar içerisinde hayvan bakılabilecek kapalı alanlar olarak gösterilebilirler ancak teraryumlarda bakılabilecek hayvanlar evcilleştirilen canlılar statüsünde ya da teraryumda bakılabilir özellikte olmalıdır. Teraryumlarda bakılabilen hayvanlar; yılan, bukalemun, kaplumbağa, kurbağa, iguana, semender, gecko, hamster, örümcek türleri, böcek türleri gibi canlılardır.
Teraryum bitkileri

Teraryumlarda bakılan bitkilere örnek olarak Caladium bicolor, Cyperus alternifolius (Japon şemsiyesi), Dracaena sanderiana, Acanthaceae (fitonya türevleri), Soleirolia (arapsaçı), Ficus pumila, küçük eğrelti otları, etobur bitkilerin bazı türleri, Peperomia, Selaginella ve Pilea gösterilebilir. Sulak alanlarda yetişen ve ömrünün büyük bir bölümünü suyun dışında geçiren bitki türleridir. Devamlı suyun içinde kalırlarsa çürürler.
Teraryumda ortam

Bir teraryumda içinde yaşan canlıların ihtiyaçlarına göre kontrollü bir ortam oluşturulmalıdır. Havayı nemlendirmek, ortamı aydınlatmak, çevreyi ısıtmak bir teraryumdaki temel unsurlardır. Bunun dışında teraryuma yerleştirilecek canlıların ihtiyaçlarına göre tırmanma, saklanma, dinlenme, güneşlenme yerleri ve amfibiler için gölet oluşturulması gerekebilir. Teraryum boyutu içinde yaşayacak bitki veya canlının ihtiyacına göre ayarlanmalıdır.
Ali Talat Bey

| Ali Talat Bey> Kişisel bilgiler |
| --- | --- |
Doğum: 1869 Tokat
Ölüm: 19 Ekim 1922 İstanbul
Çalışma ve başarıları
Çalıştığı şehir: İstanbul
Mimarlık tarzı: Birinci Ulusal Mimarlık Akımı
Ünlü yapıtları: Beşiktaş, Üsküdar ve Kuzguncuk İskeleleri
Ali Talat Bey (1869, Tokat -  29 Ekim1922, İstanbul), Türk mimar.
Birinci Ulusal Mimarlık Akımı’nın temsilcilerindendir. Birinci Ulusal Mimarlık Akımı ile özdeşleşen Beşiktaş, Üsküdar ve Kuzguncuk İskeleleri'ni tasarlamıştır. Türkiye'de mimarlık alanında, basıldığı dönemde büyük bir boşluğu dolduran kitaplar yazmıştır.