stanford-oval/wikipedia huggingface dataset:
Çayırlı, Daday
Coğrafya

Köy, Kastamonu il merkezine 36 km, Daday ilçe merkezine 3 km uzaklıktadır.
Nüfus

| Yıllara göre köy nüfus verileri |
| --- | --- |
2022: 61
2021: 69
2020: 77
2019: 79
2018: 96
2017: 80
2016: 78
2015: 80
2014: 80
2013: 78
2012: 90
2011: 93
2010: 89
2009: 91
2008: 92
2007: 100
2000: 67
1990: 102
1985: 89
Çakırlı, Doğanyurt

| Çakırlı |
| --- | --- |
Köy

 Kastamonu'nun Türkiye'deki konumu
ÇakırlıÇakırlı'nın Kastamonu'daki konumu
Ülke:  Türkiye
İl: Kastamonu
İlçe: Doğanyurt
Coğrafi bölge: Karadeniz Bölgesi
İdare
 • Yönetici: Muhtar İhtiyar heyeti
Rakım: 252 m
Nüfus (2022)
 • Toplam: 197
Zaman dilimi: UTC+03.00 (TSİ)
İl alan kodu: 0366
İl plaka kodu: 37
Posta kodu: 37552
Çakırlı, Kastamonu ilinin Doğanyurt ilçesine bağlı bir köydür.
Tarihçe

Köyün adı, 1487 yılı kayıtlarında Cegerte, 1928 yılı kayıtlarında ise Civarta olarak geçmektedir.
Coğrafya

Köy, Kastamonu il merkezine 138 km, Doğanyurt ilçe merkezine 8 km uzaklıktadır.
Nüfus

| Yıllara göre köy nüfus verileri |
| --- | --- |
2021: 191
2020: 184
2019: 191
2018: 193
2017: 185
2016: 189
2015: 192
2014: 206
2013: 218
2012: 231
2011: 251
2010: 245
2009: 260
2008: 278
2007: 281
2000: 343
1990: 529
1985: 651
Çömlekçiler, Daday

| Çömlekçiler |
| --- | --- |
Köy

 Kastamonu'nun Türkiye'deki konumu
ÇömlekçilerÇömlekçiler'in Kastamonu'daki konumu
Ülke:  Türkiye
İl: Kastamonu
İlçe: Daday
Coğrafi bölge: Karadeniz Bölgesi
İdare
 • Yönetici: Muhtar İhtiyar heyeti
Rakım: 1020 m
Nüfus (2022)
 • Toplam: 93
Zaman dilimi: UTC+03.00 (TSİ)
İl alan kodu: 0366
İl plaka kodu: 37
Posta kodu: 37872
Çömlekçiler, Kastamonu ilinin Daday ilçesine bağlı bir köydür.
Tarihçe

Köy, 1928 yılından beri aynı adı taşımaktadır.
Coğrafya

Köy, Kastamonu il merkezine 43 km, Daday ilçe merkezine 10 km uzaklıktadır.
Nüfus

| Yıllara göre köy nüfus verileri |
| --- | --- |
2022: 93
2021: 91
2020: 96
2019: 92
2018: 91
2017: 83
2016: 86
2015: 82
2014: 90
2013: 95
2012: 102
2011: 104
2010: 107
2009: 102
2008: 99
2007: 96
2000: 103
1990: 144
1985: 201
Değirmencik, Daday

| Değirmencik |
| --- | --- |
Köy

 Kastamonu'nun Türkiye'deki konumu
DeğirmencikDeğirmencik'in Kastamonu'daki konumu
Ülke:  Türkiye
İl: Kastamonu
İlçe: Daday
Coğrafi bölge: Karadeniz Bölgesi
İdare
 • Yönetici: Muhtar İhtiyar heyeti
Rakım: 1113 m
Nüfus (2022)
 • Toplam: 201
Zaman dilimi: UTC+03.00 (TSİ)
İl alan kodu: 0366
İl plaka kodu: 37
Posta kodu: 37872
Değirmencik, Kastamonu ilinin Daday ilçesine bağlı bir köydür.
Tarihçe

Köy, 1928 yılından beri aynı adı taşımaktadır.
Coğrafya

Köy, Kastamonu il merkezine 73 km, Daday ilçe merkezine 40 km uzaklıktadır.
Nüfus

| Yıllara göre köy nüfus verileri |
| --- | --- |
2022: 201
2021: 210
2020: 209
2019: 212
2018: 212
2017: 199
2016: 206
2015: 206
2014: 202
2013: 219
2012: 229
2011: 234
2010: 252
2009: 266
2008: 283
2007: 265
2000: 284
1990: 519
1985: 599
Denizbükü, Doğanyurt

| Denizbükü |
| --- | --- |
Köy

 Kastamonu'nun Türkiye'deki konumu
DenizbüküDenizbükü'nün Kastamonu'daki konumu
Ülke:  Türkiye
İl: Kastamonu
İlçe: Doğanyurt
Coğrafi bölge: Karadeniz Bölgesi
İdare
 • Yönetici: Muhtar İhtiyar heyeti
Rakım: 252 m
Nüfus (2022)
 • Toplam: 67
Zaman dilimi: UTC+03.00 (TSİ)
İl alan kodu: 0366
İl plaka kodu: 37
Posta kodu: 37552
Denizbükü, Kastamonu ilinin Doğanyurt ilçesine bağlı bir köydür.
Tarihçe

Köyün adı, 1928 yılı kayıtlarında Urla olarak geçmektedir. Daha önceleri, o zamanlar köy statüsüne sahip Hocaköy'e bağlı bir mahalle iken, 7 Şubat 1959'da köy statüsü kazandı.
Coğrafya

Köy, Kastamonu il merkezine 125 km, Doğanyurt ilçe merkezine 4 km uzaklıktadır.
Nüfus

| Yıllara göre köy nüfus verileri |
| --- | --- |
2022: 67
2021: 73
2020: 72
2019: 66
2018: 65
2017: 58
2016: 67
2015: 68
2014: 75
2013: 71
2012: 74
2011: 82
2010: 84
2009: 82
2008: 79
2007: 85
2000: 71
1990: 135
1985: 190
Eski kuantum teorisi

Modern
kuantum (nicem) mekaniğinden önce gelen eski kuantum (nicem) kuramı, 1900 ile
1925 yılları arasında elde edilen sonuçların birikimidir. Bu kuramın, klasik
mekaniğin ilk doğrulamaları olduğunu günümüzde anladığımız bu kuram, ilk
zamanlar tamamlanmış veya istikrarlı değildi. Bohr
modeli çalışmaların odak noktasıydı. Eski kuantum döneminde, Arnold
Sommerfield, uzay nicemlenimi olarak anılan açısal momentumun (devinimin)
z-bileşkesinde nicemlenim yaparak önemli katkılarda bulunmuştur. Bu katkı, electron yörüngelerinin dairesel yerine eliptik
olduğunu ortaya çıkarmıştır ve kuantum çakışıklık kavramını ortaya atmıştır. Bu
kuram, electron dönüsü hariç Zeeman etkisini açıklamaktadır.
Ana araç Bohr-Sommerfeld kuantizasyonudur (nicemlenimidir).
Bu da izin verilen durumlarda klasik tümlevlenebilir hareketin durumlarının
belirli ayrık takımlarını seçme prosedürüdür. Bunlar Bohr atom modelinde izin
verilen yörüngeler gibidir. Bu kuram kaotik hareketleri genişletmemektedir.
Temel İlkeler

Eski kuantum kuramındaki temel fikir, nicemlenmiş veya
ayrık bir atomik sistemdeki harekettir. Bu sistem bütün hareketler hariç olmak
üzere klasik mekaniğe uymaktadır. Eski kuantum kuramına uyan hareketler;
Denklemde,  p_{i} sistemin momentum (devinimi) ve  q_{i} de karşılık olan koordinatlardır (konsayılardır). Kuantum sayısı olan  n_{i} bir
tam sayıdır ve sabit enerjili hareketin
bir periyodunda tümlevlenir (integrali alınır). Bu tümlev, faz uzayındaki etki
olarak adlandırılan ve birimi Planck sabiti olan bir alandır. Bu nedenle,
Planck sabiti kuantum etkisi olarak da geçmektedir.
Eski kuantum durumlarının bir anlam ifade edebilmesi için
klasik hareketin ayırt edilebilir olması gerekmektedir. Bunun anlamı  q_{i} ayrık
koordinatlarının hareketinin periyodik olduğudur. Farklı hareketlerin
periyotlarının aynı olması gibi bir zorunluluk yoktur. Hatta bu hareketler
kıyaslanamaz bile olabilir. Fakat çoklu periyodik yöntemde hareketi çürüten bir
grup koordinat olmak zorundadır.
Eski kuantumum şartı karşılılık ilkesidir. Fiziksel
gözlemler göstermiştir ki nicemlenmiş miktar adiyabatik değişmiş olmalıdır.
Uyumlu salıngaç için geçerli olan Planck nicemlenimi (kuantizasyonu)
kuralı,  genel bir sistemde, toplanır
sabite kadar olan herhangi bir durumu doğrular nitelikte olan klasik bir değeri
nicemler.
Örnekler > Tek Boyutlu Potansiyel (Gerilim): U=0

Tek boyutlu problemlerin oldukça basittir. Herhangi bir  E enerjisinde,  p momentum (devinim) değeri aşağıdaki formülle bulunabilir;
Momentumun (Devinimin) ortadan kaybolduğu yerde, klasik
dönüm noktaları arasındaki bütün  q değerleri tümlenmiştir. Uzunluğu  L kadar
olan bir kutudaki parçacık için bu integral en kolay halindedir ve formül şu
şekilde olur;
Bu formül bize momentumu da vermektedir;
Ve son olarak enerji seviyeleri
Örnekler > Tek Boyutlu Potansiyel (Gerilim): U=Fx

Eski kuantum kuramı ile kolayca çözülebilen bir başka husus ise pozitif (artı) yarı yoldaki doğrusal gerilimdir (lineer potansiyel). Buradaki olay girilemez bir duvara sabit ve sınırlı bir  F kuvvetli parçacığı bağlamaktır. Bu husus kuantum mekaniksel işlemlerde çok daha zordur. Ayrıca diğer örneklerin aksine burada kısmen klasik cevaplar kesin olmayan yaklaşık cevaplardır ve büyük kuantum numaralarında daha kesin olmaktadır.
dolayısıyla kuantum durumu şu şekilde olur;
Bu denklem enerji seviyelerini açıklar;
F=mg özel durumunda ise parçacık dünyanın yerçekimi potansiyeli tarafından sınırlandırılmıştır. Ayrıca burada "duvar" olarak yeryüzü kastedilmektedir.
Örnekler > Döner (Rotator)

Bir başka basit sistem ise dönerdir. Bir döner, iki boyutta kütlesiz R uzunluğundaki sabit bir çubuğun ucunda M kadar kütle ihtiva ettiğinde, bu dönerin Lagrangian'ı;
olur ve bu denklem polar (kutuplu)  \theta , açısı ile eşlenik olan açısal momentumu  J (devinimi)açıklar. Buna göre açısal momentum formülü  \scriptstyle J=MR^{2}{\dot {\theta }}. olarak tanımlanır. Eski kuantum durumu, açısal momentumun   \theta  açısının periyodu ile çarpılmasını gerektirmektedir. Burada  \theta  açısının periyodu Planck sabitinin birden fazla tam sayısıdır.
Bohr modelinde bu kısıtlama dairesel yörüngelerde bulunan enerji seviyelerini açıklamayı zorlamaktadır.
3 boyutta sabit bir döner  \theta  ve  \phi  açıları ile tanımlanabilir. Burada  \theta  açısı rastgele seçilen bir z eksenindeki eğime karşılık gelirken,  \phi  açısı ise x-y ekseninde bulunan döner açısına karşılık gelmektedir. Buna göre kinetik (devimsel) enerjinin Lagrangian'ı;
Bu durumda eşlenik momentum  \scriptstyle p_{\theta }={\dot {\theta }} ve  \scriptstyle p_{\phi }=\sin(\theta )^{2}{\dot {\phi }} olur.  \scriptstyle \phi  için hareket denklemi belirsizdir ve  \scriptstyle p_{\phi } bir sabittir;
olur ki bu da z bileşkesinin açısal momentumudur. Kuantum durumu   \scriptstyle l_{\phi } sabitinin integraline (tümlevine) dayanır çünkü   \scriptstyle \phi  açısı  0 ile  2\pi  arasında çeşitlilik gösterir;
Burada m manyetik (mıknatısal duygunluk) kuantum sayısı olarak anılır çünkü açısal momentumun z bileşkesi, z ekseni boyunca dönerin manyetik momentumudur. Bu eşitlik dönerin sonunda bulunan parçacığın yüklenmiş durumlarda geçerlidir.
3 boyutlu döner bir eksen etrafında döndüğü için toplam açısal momentum, 2 boyutlu dönerde olduğu gibi sınırlandırılmalıdır.İki kuantum durumunda toplam açısal momentumu ve  l,m gibi katsayı olan z bileşkesinin açısal momentumunu kısıtlamaktadır. Bu durum modern (günümüz) kuantum mekaniğinde yeniden türetilmiştir. Fakat eski kuantum kuramı döneminde bu durum bir paradoks (özçelişki) oluşmasına yol açmıştır. Bu paradoks " Rastgele seçilmiş bir z eksenine göre açısal momentumun yönü nasıl kuantize (nicemleme) edilebilir?"dir. Görülen o ki bu durum uzayda (boşlukda) bir yön çıkartmaktadır.
Bu fenomen bir eksen etrafında bulunan açısal momentumun kuantize edilmesi "boşluk kuantizasyonu" olarak adlandırılmıştır çünkü bu durum rotasyonel (dönüşsel) değişmezlik ile uyumsuz görünmüştür. Modern kuantum mekaniğinde açısal momentum aynı şekilde kuantize edilir fakat herhangi bir yöndeki açısal momentumun ayrık durumları diğer yönlerdeki durumların kuantum süper pozisyonudur (üstdüşümüdür). Dolayısıyla kuantizasyonun işlem süreci tercih edilen bir eksen çıkarmamaktadır. Bu nedenle "boşluk kuantizasyonu" ismi gözden düşmüş, onun yerine bu fenomen "açısal momentum kuantizasyonu" olarak anılmaya başlamıştır.
Örnekler > Hidrojen Atomu

Hidrojen atomunun açısal bölümü sadece bir dönerden
(rotator) ibarettir ve bu bize kuantum numaraları olan  l ve  m'yi verir. Arda
kalan tek değişken ise radial koordinatdır (yarıçapsal konsayı). Toplam açısal momentum (devinimi)  L kadar
olan sabit bir değer için ki bu klasik bir Kepler problemidir (kütlenin ve
enerjinin birimi iki sabiti soğurmak –absorbe etmek- için tekrar tanımlanmıştı),
Hamiltonyan şu şekilde olur:
Enerjiyi sabit bir değere oturtmak ve  p radial momentumu
(yarıçapsal devinim) çözmek için kuantum (nicem) durumu integrali (tümlevi)
aşağıdaki gibi olur:
Bu yalın bir denklemdir ve bize  l ile bağıntılı enerjiyi
tanımlayan  k kuantum numarasını
vermektedir.
Bu durumda enerjinin formülü aşağıdaki gibi olmaktadır:
Bu formül asıl kuantum sayısı  n'e karşılık gelen  k ve  l’'nin toplamlarına dayanmaktadır.  k pozitif (artı) olduğu için herhangi bir  n değeri için  l değeri  n'den büyük
olamaz. Bu enerjiler Bohr modelinde yeniden tanımlanmaktadır. Fakat bu
tanımlamada yüksek değerlerde bazı belirsizliklere sahip olan kuantum mekaniksel
çarpanlar hariç tutulmuştur.
Kısmen klasik olan hidrojen atomu Sommerfeld modeli
olarak adlandırılır ve ayrık eğimlerde bu atomun yörüngeleri farklı ölçülerde
ve eliptik olur. Sommerfeld modelinin tahminine göre bir atomun manyetik
momentu ancak ayrık değerler alacak bir eksen
boyunca ölçülebilir. Bunun ışığında yapılan ölçümler sonucu elde edilen
bir sonuç rotasyonal değişmezlik ile çelişkili görünmüştür ama bu sonuç Stern-Gerlach
deneyi ile onaylanmıştır. Bohr-Sommerfeld kuramı kuantum mekaniğin gelişiminin
bir parçasıdır ve atomik enerji seviyelerinin manyetik alanlar tarafından
yarılma ihtimalini tanımlayabilmektedir.
Örnekler > Relativistik (Göreli) Yörünge

Arnold Sommerfeld atomik enerji seviyelerinin relativistik (göreli) çözümlerini türeten kişidir. Bu türetmeye elektrik potansiyeldeki (gerilim) enerji için relativistik denklemle başlamak gerekmektedir;
u={\frac {1}{r}}  değişimini yaptığımızda;
Momentum için  p_{\mathrm {r} }=m{\dot {r}},  p_{\mathrm {\varphi } }=mr^{2}{\dot {\varphi }} eşitliğini elde ederiz ve birbirlerine oranı   {\frac {p_{\mathrm {r} }}{p_{\mathrm {\varphi } }}}=-{\frac {du}{d\varphi }} olur. Bu durumda hareket denklemi (bkz. Binet Denklemi)
çözümüyle
Enberi noktasının (periapsis) açısal kayması devir başına şu şekilde olur;
Kuantum durumu ile ele aldığımızda
ve
Buradan enerjileri tanımlayabiliriz;
Bu denklemde  \alpha  ince yapı sabitine denk gelmektedir. Bu çözüm Dirac denklemiyle aynıdır.
De Broglie Dalgaları

1905 yılında, Einstein kısa dalga boyları için kutu içinde kuantize olmuş elektromanyetik (akımmıknatısal) olan osilatörlerinin (salıngaç) entropisinin (dağıntı) bir gazın noktasal parçacıklarının entropisine eşit olduğunu belirtti. Noktasal parçacıkların sayısı kuantaların (nicem paketlerinin) sayısına eşittir. Einstein bu kuantaya erişilebilir nesneler, ışık parçacıkalrı gibi davranabileceğine kanaat getirdi ve foton (ışıncık) olarak adlandırdı. 
(bkz. sayfa 139/140).
Einstein'ın bu kuramsal argümanı termodinamiğe (ısıdevinimsel), durum numaralarını saymaya dayanıyordu ve tam olarak ikna edici değildi. Sonuç olarak Einstein'da ışığı hem parçacık hem de dalga olarak atfetmiştir. Daha açıkça   \omega  frekanslı (tekrarsıklık) bir durağan elektromanyetik dalga kuantize seviyesi;
ile her biri  \scriptstyle \hbar \omega  enerjili n sayıda fotondan oluşmuştur. Einstein fotonların dalgalarla olan ilişkisini açıklayamamıştır.
Fotonlar enerji gibi momentumada sahiptir ve momentum  k elektromanyetik dalganın dalga sayısı olmak üzere  \scriptstyle \hbar k'ya eşit olmak zorundadır. Bu göreceliliğin gereğidir çünkü momentum ve enerji frekans ve dalga sayısı olmak üzere dört vektör (yöney) oluşturur.
1924 yılında, Doktora adayı Louis de Broglie kuantum durumuna yeni bir yöntem önerdi. Elektronları da fotonlar gibi ilişkilere uyacak dalga şeklinde tanımlayabilmiştir;
veya dalga boyu  \lambda  cinsinden yazıldığında;
Louis de Broglie sonrasında kuantum koşullarını şöyle belirtmiştir;
Klasik yörüngeyi takip eden dalga için faz değişimlerini sayar ve bu  2\pi 'nin tam katı olmasını gerektirir. Dalga boyu cinsinden, klasik yörüngeyi takip eden dalga boylarının sayısı tam sayı olmak zorundadır. Bu yapıcı girişimin şartıdır ve kuantize yörüngelerin sebebini açıklar. Madde dalgaları sadece ayrık frekans ve enerjilerde durağan dalga oluşturur.
Örneğin, bir kutuda hapsedilmiş bir parçacık için bir durağan dalga duvarlarının arasındaki mesafenin iki katı dalga boyunun tam sayı katı olmak zorundadır. Bu şart aşağıdaki denklemle ifade edilir;
Dolayısıyla kuantize momentum;
olur. Eski kuantum enerji düzeylerini yeniden oluşturur.
Bu geliime Einstein tarafından daha matematiksel bir formda verilmiştir. Einstein dalgalar için faz fonskiyonunu (işlevini) şöyle belirtir:"Hamilton dahi dalga mekaniğinin kısa dalga boyu limiti (sınırı) için tanımladığı bir denklemi, mekanik bir sistemde Hamilton-Jacobi denklemlerinin çözümüyle tanımlamaktadır. Bu fikirler Schrödinger denkleminin keşfine yol açmıştır."
Kramers Geçiş Matrisi (Dizeyi)

Eski kuantum kuramı sadece periyodik olan hareket açı değişkenlerine ayrılmış özel mekanik sistemler için formüle edilmiştir. Işınım salınımı veya emilimiyle ilgilenmemişti. Yine de Hendrik Kramers emilim ve salınımın nasıl hesaplanması gerektiğini sezgisel olarak tanımlamıştır. Kramer, kuantum sisteminin yörüngelerinin Fourier analizlerinin yeni harmoniklerin yörünge frekanslarını katları şeklinde ayrıştırılmasıyla analiz edilmesini önermiştir.
İndeks (dizin)  n, yöründe kuantum numarasını tanımlar, o da Sommerfeld modelinde  n-l-m olacaktır. Frekans   \omega ,  k Fourier modunun bir indeksi olmak üzere,  \scriptstyle 2\pi /T_{n} yeni yörüngenin açısal frekansıdır. Bohr klasik hareketin k-th harmoniğinin,  n düzeyinden  n-k düzeyine geçişine karşılık geldiğini önerir.
Kramers durumlar arası geçişi ışınımın klasik salınımına benzerliğini ki bu yörünge frekansının katlarındaki frekanslarda gerçekleşir, önermiştir. Işınım salınımının oranı   |X_{k}|^{2} ile doğru orantılıdır. Bu klasik mekanikde de böyledir. Tanım yaklaşıktır çünkü Fourier bileşenleri düzeyler arası enerji boşlukları ile tam olarak uyuşmayan frekanslara sahip değildir. Bu düşünce matris mekaniğinin gelişmesine sebep olmuştur.
Eski Kuantum Kuramının Sınırları

Eski kuantum kuramı bazı sınırlamalara sahiptir:
Eski kuantum kuramı, spektral (tayfsal) çizgilerin şiddetlerini hesaplayamamıştır.
Eski kuantum kuramı, müstesna Zeeman tesirini açıklayamamıştır. (Burada elektron spinleri göz ardı edilemez)
Eski kuantum kuramı, kaotik sistemleri kuantize edemez. Yani hareketli sistemlerin yörüngeleri ne yakındır ne periyodiktir ne de analitik form oluşturabilir.
Bu, ünlü kütle çekimsel 3-parça problemine, klasik kaotik benzeri olan 2 elektronlu atom kadar kolay sistemler için dahi sorular ortya çıkarır.
Fakat bu, Zeeman etkisi ile tek elektrondan fazla elektronları bulunan atomları tanımlamak için kullanılabilir. Sonradan, eski kuantum kuramı aslında kaotik kuantum mekaniğinin kısmen klasik varsayımları olduğunu öne sürmüştür fakat bu sınırlar hala araştırılmaktadır.
Tarihi

Eski kuantum kuramı Max Planck tarafından ışığın salınımı ve soğurulması üzerine ortaya çıkarılmış ve Albert Einstein'ın katıların öz ısısı üzerine çalışmasından sonra dikkate alınmıştır. Einstein, daha sonradan Debye, atomların hareketinin kuantum prensiplerine uygulamış ve öz ısı anormalliklerini açıklamıştır. 1913 yılında, Bohr benzerlik prensibini tanımlamış ve çizgi tayfını açıklayan, hidrojen atomu modelini formüle etmek için kullanmıştır. Birkaç yıl içerisinde Arnold Sommerfeld gelişigüzel tümlevlenebilir sistemlerin Einstein ve Lorentz tarafından tanımlanmış kuantum sayılarının yalıtılmış değişmezliğinin prensiplerini kullanarak genişletmiştir. Sommerfeld modeli, modern kuantum mekaniğine Bohr'unkinden daha yakındır.
1910 ve 1920'li yıllar boyunca olduğu gibi birçok problem karışık sonuçlarla eski kuantum kuramı kullanılarak çözümlenmeye çalışılmıştır. Moleküler dönüşler ve titreşimler tayfı anlaşılmış ve elektron spinleri keşfedilmiştir. Bu yarım katlarda bulunan kuantum sayıları karmaşasına yol açmıştır. Max Planck sıfır nokta enerjisini tanımladı ve Arnold Sommerfeld relativistik hidrojen atomunu kısmen klasik olarak kuantize etmiştir. Hendrik Kramers, Stark etkisini açıkladı. Bose-Einstein'da fotonların doğru kuantum istatistiklerini verdi.
Kramers kuantum durumların hareketin Fourier bileşkesi cinsinden olanlarının arasındaki geçiş ihtimallerini hesaplamaya yönelik bir yönergede bulunmuştur. Bu fikir Werner Heisenberg'in işbirliği ile kısmen klasik matrise kadar genişletilmiştir. Unutulmamalıdır ki kısmen klasik matris atomik geçiş ihtimallerinin tanımına benzer. Heisenberg, bu matris mekaniğini yaratarak bütün kuantum kuramını bu geçiş matrisleri cinsinden yeniden formülize etmiştir.
1924 yılında, Louis de Broglie maddenin dalga kuramını ortaya sunmuştur. Bu kuram kısa süre sonra Albert Einstein tarafından madde dalgaları için kısmen klasik denklemler kullanılarak genişletilmiştir. 1926'da Erwin Schrödinger tamamıyla doğru olan bir kuantum mekaniksel dalga denklemi bulmuştur. Bu buluş eski kuantum kuramının başarılarını belirsizlik ve tutarsızlık olmaksızın yeniden sunmuştur. Schrödinger'in dalga mekaniği, Schrödinger ve diğer bilim insanları iki yöntemin aynı deneysel tesadüflere sahip olacağını kanıtlayana kadar matris mekaniğinden ayrı olarak gelişmiştir. Daha sonra Paul Dirac, 1926 yılında iki yönteminde daha kapsamlı bir yöntem olan dönüşüm kuramı ile elde edilebileceğini yazmıştır.
Konuyla ilgili yayınlar

Thewlis, J., (Ed.) (1962). Encyclopaedic Dictionary of Physics.
Pais, Abraham (1982). "Max Born's Statistical Interpretation of Quantum Mechanics" (PDF). Science. 218 (4578). ss. 1193-8. Bibcode:1982Sci...218.1193P. doi:10.1126/science.218.4578.1193. PMID 17802457. 2 Ağustos 2021 tarihinde kaynağından arşivlendi (PDF). Erişim tarihi: 11 Haziran 2014.  Address to annual meeting of the Optical Society of America October 21, 1982 (Tucson AZ). Retrieved 2013-09-08.
Gökören, Daday

| Gökören |
| --- | --- |
Köy

 Kastamonu'nun Türkiye'deki konumu
GökörenGökören'in Kastamonu'daki konumu
Ülke:  Türkiye
İl: Kastamonu
İlçe: Daday
Coğrafi bölge: Karadeniz Bölgesi
İdare
 • Yönetici: Muhtar İhtiyar heyeti
Rakım: 1276 m
Nüfus (2022)
 • Toplam: 129
Zaman dilimi: UTC+03.00 (TSİ)
İl alan kodu: 0366
İl plaka kodu: 37
Posta kodu: 37872
Gökören, Kastamonu ilinin Daday ilçesine bağlı bir köydür.
Tarihçe

Köyün adı, 1487 yılı kayıtlarında Gökviran olarak geçmektedir. Daha önceleri Daday ilçesine bağlı iken, 3 Mart 1953'te Eflani ilçesine, 9 Eylül 1958'de yeniden Daday ilçesine bağlandı.
Coğrafya

Köy, Kastamonu il merkezine 83 km, Daday ilçe merkezine 50 km uzaklıktadır.
Nüfus

| Yıllara göre köy nüfus verileri |
| --- | --- |
2022: 129
2021: 140
2020: 143
2019: 148
2018: 150
2017: 159
2016: 162
2015: 169
2014: 196
2013: 226
2012: 196
2011: 199
2010: 208
2009: 212
2008: 208
2007: 235
2000: 308
1990: 437
1985: 452
Ertaş, Daday

| Ertaş |
| --- | --- |
Köy

 Kastamonu'nun Türkiye'deki konumu
ErtaşErtaş'ın Kastamonu'daki konumu
Ülke:  Türkiye
İl: Kastamonu
İlçe: Daday
Coğrafi bölge: Karadeniz Bölgesi
İdare
 • Yönetici: Muhtar İhtiyar heyeti
Rakım: 1276 m
Nüfus (2022)
 • Toplam: 52
Zaman dilimi: UTC+03.00 (TSİ)
İl alan kodu: 0366
İl plaka kodu: 37
Posta kodu: 37872
Ertaş, Kastamonu ilinin Daday ilçesine bağlı bir köydür.
Tarihçe

Köy, 1928 yılından beri aynı adı taşımaktadır. Daha önceleri Araç ilçesine bağlı iken, 18 Mart 1948'de Daday ilçesine bağlandı.
Coğrafya

Köy, Kastamonu il merkezine 65 km, Daday ilçe merkezine 32 km uzaklıktadır.
Nüfus

| Yıllara göre köy nüfus verileri |
| --- | --- |
2022: 52
2021: 48
2020: 43
2019: 41
2018: 46
2017: 35
2016: 37
2015: 39
2014: 42
2013: 46
2012: 46
2011: 44
2010: 48
2009: 49
2008: 49
2007: 51
2000: 58
1990: 96
1985: 95
Şirin, Doğanyurt

| Şirin |
| --- | --- |
Köy

 Kastamonu'nun Türkiye'deki konumu
ŞirinŞirin'in Kastamonu'daki konumu
Ülke:  Türkiye
İl: Kastamonu
İlçe: Doğanyurt
Coğrafi bölge: Karadeniz Bölgesi
İdare
 • Yönetici: Muhtar İhtiyar heyeti
Rakım: 574 m
Nüfus (2022)
 • Toplam: 45
Zaman dilimi: UTC+03.00 (TSİ)
İl alan kodu: 0366
İl plaka kodu: 37
Posta kodu: 37552
Şirin, Kastamonu ilinin Doğanyurt ilçesine bağlı bir köydür.
Tarihçe

Köyün adı, 1943 yılı kayıtlarında Kızılağaççukuru olarak geçmektedir.
Coğrafya

Köy, Kastamonu il merkezine 157 km, Doğanyurt ilçe merkezine 33 km uzaklıktadır.
Nüfus

| Yıllara göre köy nüfus verileri |
| --- | --- |
2022: 45
2021: 53
2020: 58
2019: 59
2018: 59
2017: 58
2016: 66
2015: 72
2014: 71
2013: 68
2012: 70
2011: 79
2010: 87
2009: 95
2008: 98
2007: 104
2000: 116
Kayabağı, Daday

| Kayabağı |
| --- | --- |
Köy

 Kastamonu'nun Türkiye'deki konumu
KayabağıKayabağı'nın Kastamonu'daki konumu
Ülke:  Türkiye
İl: Kastamonu
İlçe: Daday
Coğrafi bölge: Karadeniz Bölgesi
İdare
 • Yönetici: Muhtar İhtiyar heyeti
Rakım: 1020 m
Nüfus (2022)
 • Toplam: 85
Zaman dilimi: UTC+03.00 (TSİ)
İl alan kodu: 0366
İl plaka kodu: 37
Posta kodu: 37872
Kayabağı, Kastamonu ilinin Daday ilçesine bağlı bir köydür.
Tarihçe

Köyün adı, 1928 yılı kayıtlarında Kâhyar olarak geçmektedir.
Coğrafya

Köy, Kastamonu il merkezine 43 km, Daday ilçe merkezine 10 km uzaklıktadır.
Nüfus

| Yıllara göre köy nüfus verileri |
| --- | --- |
2022: 85
2021: 90
2020: 96
2019: 94
2018: 80
2017: 86
2016: 91
2015: 92
2014: 96
2013: 93
2012: 111
2011: 110
2010: 100
2009: 104
2008: 103
2007: 102
2000: 103
1990: 155
1985: 160