stanford-oval/wikipedia huggingface dataset:
Gecikmiş seçim kuantum silgisi deneyi
Giriş > Basit bir kuantum silgisi deneyi

Kuantum silgisinin basit bir versiyonu şu şekilde tarif edilebilir: Bir fotonu veya onun olasılık dalgasını iki yarık arasında bölmek yerine, foton bir ışın ayırıcıya tabi tutulur. Böyle bir ışın bölücü tarafından etkileşimden uzak iki yola doğru rastgele yönlendirilen bir foton akışı açısından düşünürsek, hiçbir fotonun bir başkasına ya da kendisine müdahale edemeyeceği görülür.
Şekil 1'deki iki diyagramda, sarı bir yıldızla simgelenen bir lazerden fotonlar birer birer yayılıyor. Fotonların 1/2'sini yansıtan veya ileten %50 ışın ayırıcıdan (yeşil blok) geçerler. Yansıyan veya iletilen fotonlar, kırmızı veya mavi çizgilerle gösterilen iki olası yol boyunca hareket eder.
Üstteki diyagramda sanki fotonların yörüngeleri biliniyor gibi görünüyor: Eğer bir foton aygıtın tepesinden çıkıyorsa, sanki mavi yoldan gelmiş gibi görünüyor; aparatın yan tarafından çıkıyorsa sanki kırmızı yoldan gelmiş gibi görünüyor. Ancak foton, tespit edilene kadar yolların süperpozisyonunda olduğunu akılda tutmak önemlidir. Yukarıdaki varsayım -her iki yoldan birinden "gelmiş olması gerektiği"- "ayrılma yanılgısının" bir biçimidir.
Alt diyagramda sağ üstte ikinci bir ışın ayırıcı eklenmiştir. İkinci ışın ayırıcının eklenmesiyle, genel düşünce şekli, yol bilgisinin "silinmiş olacağı" yönündedir. Ancak dikkatli olmalıyız çünkü fotonun 'gerçekten' şu ya da bu yoldan gittiği varsayılamaz. Işınların yeniden birleştirilmesi, her çıkış portunun hemen arkasına konumlandırılan algılama ekranlarında girişim deseni oluşmasına neden olur. Sağ tarafa doğru olanlar birleşimi, üst tarafa doğru olanlar ise iptali gösterir. Ancak gösterilen girişimölçer etkilerinin yalnızca saf durumdaki tek bir foton için geçerli olduğunu akılda tutmak önemlidir. Bir çift dolanık fotonla uğraşırken, interferometreyle karşılaşan foton karışık bir durumda olacak ve verilerin uygun alt kümelerini seçmek için tesadüf sayımı olmadan görünür bir girişim deseni olmayacaktır.
Giriş > Gecikmiş seçim

Yukarıda açıklanan "basit kuantum silgisi" gibi mevcut kuantum silgisi deneylerinin temel öncüleri, basit klasik dalga açıklamalarına sahiptir. Aslına bakılırsa bu deneyde, özel olarak kuantum olarak değerlendirilebilecek hiçbir şeyin olmadığı ileri sürülebilir. Bununla birlikte Jordan, uyumluluk ilkesi temelinde, klasik açıklamaların varlığına rağmen, yukarıdaki gibi birinci dereceden girişim deneylerinin gerçek kuantum silgileri olarak yorumlanabileceğini savundu.
Bu öncüler tek foton girişimini kullanır. Bununla birlikte, dolanık fotonları kullanan kuantum silginin versiyonları doğası gereği klasik değildir. Bu nedenle, kuantum yorumuna karşı klasik yoruma ilişkin olası herhangi bir belirsizliği önlemek için deneycilerin çoğu, klasik analoğu olmayan kuantum silgilerini göstermek için klasik olmayan dolanık foton ışık kaynaklarını kullanmayı tercih etti. Ayrıca, dolanık fotonların kullanımı, bu makalenin konusu da olan, gecikmiş seçim kuantum silgisi gibi, tek foton girişimiyle elde edilmesi imkansız olan kuantum silgi versiyonlarının tasarlanmasını ve uygulanmasını sağlar.
Kim ve diğerlerinin deneyi (1999) > Önem

Bu sonuç, faz değerine (R01 or R02 göre çıkarıldığında girişim gözlendiğinden çift yarık deneyine benzer. Fotonun yolu (geçtiği yarık) biliniyorsa fazın ölçülemeyeceğini unutmayın.
Bununla birlikte, bu deneyi muhtemelen şaşırtıcı kılan şey, klasik çift yarık deneyinden farklı olarak, boşta olan dolanık fotonun hangi yol bilgisini koruma veya silme seçiminin, sinyal fotonunun konumunun zaten D0</sub tarafından ölçülmüş olduğu 8 ns sonraya kadar yapılmamış olmasıdır.
D0'daki sinyal fotonlarının tespiti doğrudan hangi yol bilgisi vermez. Hangi yol bilgisini sağlayan D3 veya D4'teki boş fotonların tespiti, D0'daki sinyal fotonlarının ortak olarak tespit edilen alt kümesinde hiçbir girişim modelinin gözlemlenemeyeceği anlamına gelir. Benzer şekilde, hangi yol bilgisini sağlamayan D1 or D2'deki boş fotonların tespiti, D0'daki sinyal fotonlarının ortak olarak tespit edilen alt kümesinde girişim desenlerinin gözlemlenebileceği anlamına gelir.
Başka bir deyişle, bir boşta foton, dolaşmış sinyal fotonunun D0'a optik yolunun daha kısa olması nedeniyle ulaşmasından çok sonrasına kadar gözlemlenmese de, D0'daki girişim, bir sinyal fotonuna ait, dolanık boşta olan fotonun hangi yol bilgisini koruyan bir detektörde (D3 or D4) veya hangi yol bilgisini silen bir detektörde (D1 or D2) tespit edilip edilmediğine göre belirlenir.
Bazıları bu sonucu, boştaki fotonun yolunu gözlemlemek veya gözlemlememek konusundaki gecikmeli seçimin geçmişteki bir olayın sonucunu değiştirdiği şeklinde yorumladı.[daha iyi kaynak gerekli] Özellikle, bir girişim modelinin yalnızca boştaki fotonlar tespit edildikten "sonra" gözlemlenmek üzere alınabileceğini unutmayın.(yani D1 veya D2'de).
Dolanık boş eşleri, birden fazla farklı detektöre giden D0'daki tüm sinyal fotonlarının toplam modeli, boştaki eş fotonlara ne olursa olsun asla girişim göstermeyecektir. R01, R02, R03 ve R04'ün grafiklerine bakarak ve R01'in tepe noktalarının R02'nin çukurlarıyla aynı hizada olduğunu gözlemleyerek bunun nasıl çalıştığına dair bir fikir edinilebilir (yani iki girişim saçağı arasında bir π faz kayması mevcuttur). R03 tek bir maksimumu gösterir ve deneysel olarak R03 ile aynı olan R04 eşdeğer sonuçları gösterecektir. Tesadüf sayacının yardımıyla filtrelenen dolanık fotonlar, deneyden elde edilen kanıtların görsel bir izlenimini vermek üzere Şekil 5'te simüle edilmiştir. D0'da, ilişkili tüm sayımların toplamı girişim göstermez. Eğer D0'a gelen tüm fotonlar tek bir grafik üzerinde işaretlenecek olsaydı, yalnızca parlak bir merkez bant görülecekti.
Sonuçlar > Geriye dönük nedensellik

Gecikmiş seçim deneyleri, zaman ve zaman dizileri hakkındaki soruları gündeme getirir ve böylece alışılagelmiş zaman ve nedensel dizi fikirlerini sorgular. Eğer D1, D2, D3, D4'teki olaylar D0'daki sonuçları belirliyorsa, o zaman sonuç nedenden önce geliyor gibi görünüyor. Eğer boştaki foton ışık yolları, bir fotonun D1, D2, D3 veya D4'te ortaya çıkmasından önce bir yıl geçecek kadar büyük ölçüde uzatılırsa, daha sonra bu dedektörlerden birinde bir foton göründüğünde, bir yıl önce bir sinyal fotonunun belirmesine neden olacaktır. Alternatif olarak, boştaki fotonun gelecekteki kaderinin bilgisi, sinyal fotonunun kendi şimdiki zamanındaki aktivitesini belirleyecektir. Bu fikirlerin hiçbiri olağan insanoğlunun nedensellik beklentisine uymuyor. Ancak gizli değişken olan gelecek bilgisi deneylerle çürütüldü.
Dolanıklığı içeren deneyler, bazı insanların nedensel dizi hakkındaki sıradan fikirlerinden şüphe etmesine neden olabilecek fenomenler sergiler. Gecikmiş seçim kuantum silgisinde, girişim desenini oluşturan fotonlara ilişkin hangi-yol verileri birincil detektöre çarpan sinyal fotonlarından daha sonra silinse bile D0 üzerinde bir girişim deseni oluşacaktır. Deneyin sadece bu özelliği kafa karıştırıcı değil; D0, prensip olarak, en azından evrenin bir tarafında olabilir ve diğer dört detektör birbirlerine göre "evrenin diğer tarafında" olabilir.
Sonuçlar > Fikir birliği: geriye dönük nedensellik yok

Bununla birlikte, girişim deseni ancak boştaki fotonlar tespit edildikten ve deneyi yapan kişi onlar hakkında bilgi sahibi olduktan sonra geriye dönük olarak görülebilir. Girişim deseni, deneyci belirli dedektörlere giden boştaki fotonlarla eşleşen sinyal fotonlarının belirli alt kümelerine baktığında görülür.
Ayrıca, gözlemlerin dolanık sinyalin ve boşta kalan fotonların durumu üzerindeki etkilerinin tarihsel sırasına göre ele alınması durumunda, görünürdeki geriye dönük etkinin ortadan kalktığı gözlemlenmiştir. Spesifik olarak, hangi yön bilgisinin tespit edilmesi/silinmesinin D0'daki tespitten önce gerçekleştiği durumda, standart basit açıklama şu şekildedir: "Boştaki fotonun tespit edildiği dedektör Di, sinyal fotonunun D0'daki olasılık dağılımını belirler". Benzer şekilde, D0'ın boştaki fotonun tespitinden önce gelmesi durumunda, aşağıdaki açıklama da aynı derecede doğrudur: "Algılanan sinyal fotonunun D0'daki konumu, boştaki fotonun D1, D2, D3 veya D4'ten birine çarpma olasılığını belirler". Bunlar, dolanık fotonların gözlemlenebilirlerinin korelasyonlarını sezgisel nedensel bir şekilde formüle etmenin eşdeğer yollarıdır, dolayısıyla kişi bunlardan herhangi birini seçebilir (özellikle, nedenin sonuçtan önce geldiği ve açıklamada hiçbir geriye dönük eylemin görünmediği yol).
Birincil detektördeki sinyal fotonlarının toplam modeli hiçbir zaman girişim göstermez (bkz. Şekil 5), dolayısıyla yalnızca sinyal fotonlarını gözlemleyerek boşta kalan fotonlara ne olacağını anlamak mümkün değildir. Johannes Fankhauser'in bir makalesinde, gecikmiş seçim kuantum silgisi deneyinin, paradoksun çözümünün oldukça önemsiz olduğu ve dolayısıyla gerçekte hiçbir gizemin olmadığı Bell tipi bir senaryoya benzediği gösterilmiştir. Dahası, de Broglie-Bohm resmindeki deneyin ayrıntılı bir açıklamasını verir ve "zamanda geriye doğru bir etkinin" mevcut olmadığı sonucuna varan kesin yörüngeler sunar. Gecikmiş seçim kuantum silgisi, bilgiyi geriye dönük nedensel bir şekilde iletmez çünkü, sinyal fotonlarındaki üst üste bindirilmiş verileri dört ayrı algılama ekranındaki boşta fotonların durumlarını yansıtan dört akışa ayırmak için, başka bir sinyal alır; bu sinyalin, ışık hızından daha hızlı gidemeyen bir süreçle gelmesi gerekir.
Aslında Phillippe Eberhard tarafından kanıtlanan bir teorem, göreli kuantum alan teorisinin kabul edilen denklemleri doğruysa, kuantum etkilerini kullanarak nedenselliği deneysel olarak ihlal etmenin asla mümkün olmaması gerektiğini gösteriyor. (Koşullu olasılıkların rolünü vurgulayan bir uygulama için referans 'e bakın.)
Bu deney, neden-sonuç ilişkilerindeki zamansal sıralamaya ilişkin sağduyulu fikirlerimize meydan okumanın yanı sıra, yerellik hakkındaki fikirlerimize de güçlü bir şekilde saldıran deneyler arasında yer alıyor. Yerellik ilkesi "nesnelerin temas halinde olmadıkları sürece, doğrudan fiziksel temas halinde olmasalar bile en azından manyetik veya benzeri alan fenomenleri aracılığıyla etkileşime giremeyecekleri" fikrine atıfta bulunur.
Sonuçlar > Fikir birliğine karşı

Eberhard'ın ispatına rağmen bazı fizikçiler bu deneylerin daha önceki deneylerle tutarlı olacak şekilde değiştirilebileceğini ve deneysel nedensellik ihlallerine izin verebileceğini öne sürdüler.
Diğer gecikmiş seçim kuantum silgisi deneyleri

"Kim ve diğerleri. Gecikmeli seçimli kuantum silgisinin" birçok iyileştirmesi ve uzantısı gerçekleştirildi veya önerildi. Burada raporların ve tekliflerin yalnızca küçük bir örneği verilmektedir:
Scarcelli ve ark. (2007), iki fotonlu görüntüleme şemasına dayanan bir gecikmiş seçim kuantum silgisi deneyini bildirdi. Çift yarıktan geçen bir fotonun tespit edilmesinden sonra, uzak dolaşık ikizinin ölçümüne göre hangi yol bilgisini silmek veya silmemek için rastgele gecikmeli bir seçim yapıldı; fotonun parçacık benzeri ve dalga benzeri davranışı daha sonra eşzamanlı olarak ve sırasıyla yalnızca bir dizi eklem detektörü tarafından kaydedildi.
Peruzzo ve diğerleri (2012), parçacık ve dalga davranışlarının aynı anda araştırıldığı, kuantum kontrollü bir ışın bölücüye dayanan bir gecikmiş seçim kuantum silgisi deneyini rapor etmiştir. Fotonun davranışının kuantum doğası, gözlemcinin gecikmeli seçiminin yerini alan Bell eşitsizliği ile test edildi.
Rezai ve ark. (2018), Hong-Ou-Mandel girişimini gecikmiş seçim kuantum silgisiyle birleştirmiştir. İki uyumsuz fotonu bir ışın ayırıcıya empoze ederler, öyle ki hiçbir girişim deseni gözlemlenemez. Çıkış bağlantı noktaları entegre bir şekilde izlendiğinde (yani tüm tıklamalar sayıldığında), hiçbir müdahale meydana gelmez. Yalnızca ortaya çıkan fotonların polarizasyonu analiz edildiğinde ve doğru alt küme seçildiğinde, Hong-Ou-Mandel düşüşü biçiminde kuantum girişimi meydana gelir.
Katı hal elektronik Mach-Zehnder interferometrelerinin (MZI) yapımı, bunların kuantum silgi deneylerinin elektronik versiyonlarında kullanılmasına yönelik önerilere yol açtı. Bu, dedektör görevi gören ikinci bir elektronik MZI'ye "Coulomb bağlantısı" ile gerçekleştirilebilir.
Dolanık nötr kaon çiftleri de incelendi ve kuantum işaretleme ve kuantum silme teknikleri kullanılarak yapılan araştırmalara uygun bulundu.
Değiştirilmiş bir Stern-Gerlach kurulumu kullanılarak bir kuantum silgisi önerildi. Bu öneride tesadüf saymaya gerek yoktur ve kuantum silme, ek bir Stern-Gerlach manyetik alanı uygulanarak gerçekleştirilir.
Şekil 1. Foton yolunun gecikmeli olarak belirlenmesini gösteren deney
Şekil 2. Kim ve arkadaşlarının gecikmiş seçim kuantum silgisi deneyinin kurulumu Dedektör D0 hareketlidir
Şekil 3. x ekseni: D0'ın konumu. y ekseni: D0 ile D1, D2, D3, D4 (R01, R02, R03, R04) arasındaki ortak tespit oranları. R04, Kim makalesinde yer almamaktadır ve sözlü açıklamasına göre sağlanmaktadır.
Şekil 5. D0'daki sinyal fotonlarının dağılımı, dijital reklam panosundaki ampullerin dağılımı ile karşılaştırılabilir. Tüm ampuller yandığında, reklam panosu herhangi bir görüntü deseni ortaya çıkarmaz ve bu yalnızca bazı ampullerin kapatılmasıyla "kurtarılabilir". Benzer şekilde, D0'daki sinyal fotonları arasındaki girişim deseni veya girişimsizlik modeli, yalnızca bazı sinyal fotonlarının "kapatılmasından" (veya göz ardı edilmesinden) sonra kurtarılabilir ve modeli kurtarmak için hangi sinyal fotonlarının göz ardı edilmesi gerektiği, yalnızca karşılık gelen, D1'den D4'e kadar olan dedektörlerde dolanık boşta fotonların verilerine bakılarak elde edilebilir.
Jean Baptiste Treilhard

| Jean Baptiste Treilhard |
| --- | --- |

8. Ulusal Kongre Başkanı
Görev süresi 27 Aralık 1792 - 10 Ocak 1793
Yerine geldiği: Jacques Defermon
Yerine gelen: Pierre Victurnien Vergniaud
Kişisel bilgiler
Doğum: Jean Baptiste Treilhard 3 Ocak 1742 Brive-la-Gaillarde
Ölüm: 01 Aralık 1810 (68 yaşında) Paris
Defin yeri: Panthéon, Paris
Partisi: Girondins
Jean-Baptiste Treilhard (d. 3 Ocak 1742, Brive-la-Gaillarde - ö. 1 Aralık 1810, Paris), devrimci dönemin önemli bir Fransız devlet adamıydı.
Kariyeri

Önemli zamanlarda belirleyici bir rol oynayarak büyük bir siyasi bilgiyle Cumhuriyet ve İmparatorluğun sıkıntılı dönemlerinden geçti.
Daha devrimci meslektaşlarından bazıları gibi kötü şöhret edinmeden, bir dizi kilit pozisyonda bulundu - Ulusal Kurucu Meclis Başkanı (20 Temmuz - 1 Ağustos 1790), Ulusal Kongre Başkanı (27 Aralık 1792 - 10 Ocak 1793 Kamu Güvenliği Komitesinde üç kez üyelik (7 Nisan 1793 - 12 Haziran 1793; 31 Temmuz 1794 - 5 Kasım 1794; 4 Mayıs 1795 - 2 Ağustos 1795) Beş Yüzler Konseyi Başkanı, direktuvar üyesi.
Buste de Jean-Baptiste Treilhard - Versailles
Jorge Machado Moreira

| Jorge Machado Moreira |
| --- | --- |
Doğum: 23 Şubat 1904 Paris, Fransa
Ölüm: 1992 Rio de Janeiro, Fransa
Mezun olduğu okul(lar): Rio de Janeiro Ulusal Güzel Sanatlar Akademisi
Meslek: Mimar
Etkilendikleri: Le Corbusier

Jorge Machado Moreira veya Jorge Moreira (d. 23 Şubat 1904, Paris, Fransa – ö. 1992, Rio de Janeiro, Brezilya), Brezilyalı bir mimar.
Kariyeri

1932 yılında Brezilya'nın Rio de Janeiro şehrinde yer alan Ulusal Güzel Sanatlar Akademisi'nden mezun olmuştur. Jorge Machado Moreira, mimarlık kariyeri boyunca Le Corbusier ile çok yakın ilişkide olmuştur. Tasarladığı projelerden birisi olan ve Rio de Janeiro Federal Üniversitesi'nde yer alan Mimarlık Fakültesi binası Le Corbusier'in tasarım prensiplerinin oldukça belirgin bir şekilde yansıtıldığı bir projedir. Ayrıca Gustavo Capanema Sarayı projesinin tasarımı sürecinde 1935-1936 yılları arasında Le Corbusier'i bizzat davet edilip, tasarıma katkıda bulunmasını sağlamıştır.
Brezilya'nın 20. yüzyıl başındaki önde gelen mimarlarındandır. Tasarladığı önemli projelerin başında Fundão Adası'nda yer alan Rio de Janeiro Federal Üniversitesi'nin (zamanındaki Brezilya Üniversitesi) gelmektedir. Bu projede şehir planlamasını ve mimarlık tasarımını gerçekleştiren takımın baş mimarı olarak görev almıştır. Aynı takımdan birçok mimar (Lucio Costa, Affonso Eduardo Reidy, Oscar Niemeyer, Ernani Vasconcellos ve Carlos Leon) daha sonradan Gustavo Capanema Sarayı projesinin de tasarımında görev almışlardır.
Şal

Azeri bir gelinin giydiği nişan şalı.
Şal (Köken: Farsça: شال şāl, ve Sanskritçe: शाटी śāṭī), sade olarak kullanılan bir giysi türü. Genellikle omuz üzerine salaş şekilde giyilir. Bedenin üst kısmı ve kolların bir bölümünü örter. Bazen başörtüsü işlevinde de kullanılabilir. En çok dikdörtgen veya kare biçimindeki türleri vardır. Sıklıkla ortadan üçgen şeklinde ikiye katlanarak kullanılsa da üretimi üçgen şekilli şallar da vardır.
Tarih

Şal ve paşmina adı Keşmir'den gelmektedir. Ancak özgün formu İran'daki Hamedan'dır. Tarihî kaynaklar dikkate alındığında kaşmir işi kumaşların Mir Sayyid Ali Hamadani adındaki İranlı tarafından tanıtıldığı düşünülmektedir. 14. yüzyılda Hamedani, Ladak'a ulaşmış ve paşmina keçilerinin ana vatanı olan bu topraklarda, tarihte ilk kez Ladak'ta yetişen keçilerin yumuşak yünleriyle niteklikli kumaşlar üretilebileceğini düşünmüştür. Sonrasında birkaç yün keçisi alarak, bu keçilerin tüylerinden çorap üretmiştir. Ürettiği ürünlerden, dönemin Keşmir sultanı, Sultan Kutabdin'e hediye etmiştir. Sonrasında Hamedani, Keşmiş sultanına yün kullanarak Keşmir'de şal dokuma sanayisinin kurulmasını teklif etmiştir. Paşmina şalının kökeni buradan gelmektedir. UNESCO, 2014'te Hamedani'yi Keşmir kültürünü şekillendiren temel tarihî figürlerden biri olarak tanımlamıştır.
Chiken Kakazu

| Chiken Kakazu 嘉数 知賢 |
| --- | --- |

Temsilciler Meclisi Üyesi
Görev (1996-2009)
Seçim bölgesi: Okinawa 3. Bölge
Okinawa İl Meclisi Üyesi
Görev (1980-1996)
Seçim bölgesi: Nago, Okinawa
Kişisel bilgiler
Doğum: 1 Haziran 1941 Nago, Okinawa, Japonya
Ölüm: 15 Ekim 2024 (83 yaşında) Tokyo, Japonya
Partisi: Liberal Demokrat Parti
Bitirdiği okul: Waseda Üniversitesi
Mesleği: Siyasetçi
Chiken Kakazu (嘉数 知賢, Kakazu Chiken, 1 Haziran 1941, Nago, Okinawa – 15 Ekim 2024, Tokyo, Japonya), Japon siyasetçi.
Hayatı

Kakazu, 1 Haziran 1941'de Nago, Okinawa'da doğdu. Waseda Üniversitesi'nde eğitim gördü. Liberal Demokrat Parti bünyesinde siyasete girerek Okinawa İl Meclisi'nde (1980-1996) ve Temsilciler Meclisi'nde (1996-2009) delege olarak görev aldı. Kakazu, 15 Ekim 2024'te Tokyo, Japonya'da safra kanalı kanseri nedeniyle 83 yaşında öldü.
Zil Çalınca bölümleri listesi

Disney Channel Orijinal Dizisi Zil Çalınca'nın bölüm listesidir.
Dizi 23 Nisan 2012'de Disney Channel Türkiye kanalında yayına başlamıştır. İlk sezon finalini 24 Ağustos 2012'de yapmıştır.Dizinin 2. sezonu ise 24 Ekim 2012'de başlamıştır.
Dizi 2.sezonuna başlamadan 1 ay önce, 22 Eylül 2012'de Zil Çalınca Avı isimli televizyon filmi yayınlanmıştır.Dizinin 2. sezonu son sezondur.
Dizi, 1. sezonda 19, 2. sezonda 21 bölüm yayınlanacak ve 40. bölümde final yapmıştır. Ayrıca dizi, ilk Disney Channel Türkiye dizisidir.
Diziyi Gözden Geçiriniz

| Sezon | Bölümler | Sezon Prömiyeri | Sezon Finali |
| --- | --- | --- | --- |
| 1 | 19 | 23 Nisan 2012 | 24 Ağustos 2012 |
| Zil Çalınca Avı | 1 | 22 Eylül 2012 | 22 Eylül 2012 |
| 2 | 21 | 24 Ekim 2012 | 22 Haziran 2013 |
Bölümler > Sezon 1: 2012

Disney Channel Türkiye kanalında yayınlanmaktadır.
Ana madde: Zil Çalınca (1.Sezon)
| Bölüm | Bölümün İlk Gösterimi  (Türkiye) | Senarist | Yönetmen | İzleyici (Bin) |
| --- | --- | --- | --- | --- |
| 1 | 23 Nisan 2012 | Ekin Atalar | Kerem Çakıroğlu |  |
| 2 | 23 Nisan 2012 | Ekin Atalar | Kerem Çakıroğlu |  |
| 3 | 4 Mayıs 2012 | Ekin Atalar | Kerem Çakıroğlu |  |
| 4 | 11 Mayıs 2012 | Ekin Atalar | Kerem Çakıroğlu |  |
| 5 | 18 Mayıs 2012 | Ekin Atalar | Kerem Çakıroğlu |  |
| 6 | 25 Mayıs 2012 | Ekin Atalar | Kerem Çakıroğlu |  |
| 7 | 1 Haziran 2012 | Ekin Atalar | Kerem Çakıroğlu |  |
| 8 | 8 Haziran 2012 | Ekin Atalar | Kerem Çakıroğlu |  |
| 9 | 15 Haziran 2012 | Ekin Atalar | Kerem Çakıroğlu |  |
| 10 | 22 Haziran 2012 | Ekin Atalar | Kerem Çakıroğlu |  |
| 11 | 29 Haziran 2012 | Ekin Atalar | Kerem Çakıroğlu |  |
| 12 | 6 Temmuz 2012 | Ekin Atalar | Kerem Çakıroğlu |  |
| 13 | 13 Temmuz 2012 | Ekin Atalar | Kerem Çakıroğlu |  |
| 14 | 20 Temmuz 2012 | Ekin Atalar | Kerem Çakıroğlu |  |
| 15 | 27 Temmuz 2012 | Ekin Atalar | Kerem Çakıroğlu |  |
| 16 | 3 Ağustos 2012 | Ekin Atalar | Kerem Çakıroğlu |  |
| 17 | 10 Ağustos 2012 | Ekin Atalar | Kerem Çakıroğlu |  |
| 18 | 17 Ağustos 2012 | Ekin Atalar | Kerem Çakıroğlu |  |
| 19 | 24 Ağustos 2012 | Ekin Atalar | Kerem Çakıroğlu |  |
Bölümler > Film

Ana madde: Zil Çalınca Avı
| Film | İlk Gösterimi  (Türkiye) | Senarist | Yönetmen | İzleyici (Bin) |
| --- | --- | --- | --- | --- |
| Zil Çalınca Avı | 22 Eylül 2012 | Ekin Atalar | Kerem Çakıroğlu |  |
Bölümler > Sezon 2: 2012-2013

31 Ekim'de yayınlanan bölüm, dizinin 2.sezonu başlamadan 1 hafta önce internete özel olarak yayınlanmıştır.Daha sonra Cadılar Bayramı'na özel olarak 31 Ekim'de de TV'de gösterilmiştir.
2.Sezonda dizinin yönetmeni değişmiştir.İlk sezonda yönetmen, Kerem Çakıroğlu iken, 2.sezonda Yağız Alp Akaydın olmuştur.
Ana madde: Zil Çalınca (2.Sezon)
| Bölüm | Bölümün İlk Gösterimi (Türkiye) | Senarist | Yönetmen | İzleyici (Bin) |
| --- | --- | --- | --- | --- |
| 20 | 24 Ekim 2012 | Ekin Atalar | Yağız Alp Akaydın |  |
| 21 | 3 Kasım 2012 | Ekin Atalar | Yağız Alp Akaydın |  |
| 22 | 17 Kasım 2012 | Ekin Atalar | Yağız Alp Akaydın |  |
| 23 | 1 Aralık 2012 | Ekin Atalar | Yağız Alp Akaydın |  |
| 24 | 9 Aralık 2012 | Ekin Atalar | Yağız Alp Akaydın |  |
| 25 | 14 Aralık 2012 | Ekin Atalar | Yağız Alp Akaydın |  |
| 26 | 22 Aralık 2012 | Ekin Atalar | Yağız Alp Akaydın |  |
| 27 | 1 Ocak 2013 | Ekin Atalar | Yağız Alp Akaydın |  |
| 28 | 20 Ocak 2013 | Ekin Atalar | Yağız Alp Akaydın |  |
| 29 | 26 Ocak 2013 | Ekin Atalar | Yağız Alp Akaydın |  |
| 30 | 2 Şubat 2013 | Ekin Atalar | Yağız Alp Akaydın |  |
| 31 | 24 Şubat 2013 | Ekin Atalar | Yağız Alp Akaydın |  |
| 32 | 1 Mart 2013 | Ekin Atalar | Yağız Alp Akaydın |  |
| 33 | 16 Mart 2013 | Ekin Atalar | Yağız Alp Akaydın |  |
| 34 | 30 Mart 2013 | Ekin Atalar | Yağız Alp Akaydın |  |
| 35 | 13 Nisan 2013 | Ekin Atalar | Yağız Alp Akaydın |  |
| 36 | 27 Nisan 2013 | Ekin Atalar | Yağız Alp Akaydın |  |
| 37 | 11 Mayıs 2013 | Ekin Atalar | Yağız Alp Akaydın |  |
| 38 | 25 Mayıs 2013 | Ekin Atalar | Yağız Alp Akaydın |  |
| 39 | 8 Haziran 2013 | Ekin Atalar | Yağız Alp Akaydın |  |
| 40 | 22 Haziran 2013 | Ekin Atalar | Yağız Alp Akaydın |  |
Maine de Biran

| Maine de Biran |
| --- | --- |

Tam adı: François-Pierre-Gonthier Maine de Biran
Doğumu: 29 Kasım 1766(1766-11-29) Grateloup (Bergerac), Périgord
Ölümü: 20 Temmuz 1824 (57 yaşında) Paris, Fransa 
Milliyeti: Fransız
Çağı: Modern felsefe
Bölgesi: Batı felsefesi
Okulu: Spiritüalizm (felsefe)
Önemli fikirleri: "Volo, ergo sum"
 Etkilendikleri Rousseau, Antoine Destutt de Tracy, Charles Bonnet, Pierre Cabanis, John Locke, Étienne Bonnot de Condillac, Descartes, Gottfried Leibniz, Stoacılık 
 Etkiledikleri Victor Cousin, Pierre Janet, François Picavet, Henri Bergson, Louis Lavelle, Émile Boutroux, Maurice Blondel, Michel Henry, Félix Ravaisson 
Maine de Biran, (d. 29 Kasım 1766, Bergerac - ö. 20 Temmuz 1824, Paris), Fransız spiritüalist filozof.