stanford-oval/wikipedia huggingface dataset:
Marco Sportiello

| 0 | 1 | 2 | 3 |
| --- | --- | --- | --- |
 Sportiello Atalanta formasıyla.
Kişisel bilgileri
Tam adı:  Marco Sportiello
Doğum tarihi:  10 Mayıs 1992 (32 yaşında)
Doğum yeri:  Desio, İtalya
Boyu:  1,94 m (6 ft 4+1⁄2 in)
Mevkii:  Kaleci
Kulüp bilgileri
Kulübü:  Atalanta
Numarası:  57
Altyapı kariyeri
1998-1999:  Zibido San Giacomo
1999-2010:  Atalanta
Profesyonel kariyeri*
| Yıllar |  Takım |  Maç |  (Gol) |
| 2010-2011 |  Seregno |  28 |  (0) |
| 2011-2012 |  Poggibonsi |  34 |  (0) |
| 2012-2013 |  Carpi |  30 |  (0) |
| 2013– |  Atalanta |  105 |  (0) |
| 2017-2018 |  → Fiorentina (kiralık) |  39 |  (0) |
| 2018-2019 |  → Frosinone (kiralık) |  35 |  (0) |
| Toplam |   |  271 |  (0) |
Millî takım kariyeri
| 2015 |   İtalya U-21 |  0 |  (0) |
 * Yalnızca lig maçları ve gollerini içerir. Güncelleme: 11 Eylül 2021 
Marco Sportiello (d. 10 Mayıs 1992), Atalanta takımında kaleci pozisyonunda görev yapan İtalyan futbolcudur.
Profesyonel kariyerine 2010 yılında Seregno kulübünde başladı. Daha sonra sırasıyla Poggibonsi, Carpi, Atalanta ve Fiorentina kulüplerinde oynadı.
Ahmet Utlu

| Ahmet Utlu |
| --- | --- |
Doğum: 1960 Ankara
Meslek: Gazeteci, Yazar, Belgesel yapımcısı, Gezgin, Oyuncu, Yönetmen

Ahmet Utlu (1960, Ankara) gazeteci, yazar, belgesel yapımcısı, gezgin, oyuncu ve yönetmendir.
Türkiye'nin ilk motosikletli gezginlerindendir. 1995 yılında başladığı ve motosikletle yaptığı dünya seyahatlerinin her biri belgeselleştirilmiştir. Bu seyahatlerin ilki (1995) İstanbul-İran-Pakistan-Hindistan ve Nepal rotasıdır. İkinci seyahat İstanbul-Mısır-Sudan-Kenya-Uganda ve Tanzanya'dır. Üçüncü seyahat (1999) İstanbul-İran-Türkmenistan-Özbekistan-Kırgızistan-Kazakistan ve Moğolistan, dördüncü seyahat ise Avustralya kıtasıdır. Bu yolculuklarda yapılan belgeseller yerli ve yabancı çeşitli TV'lerde yayınlanmıştır. Survivor yarışmasının sunucusudur. Yol güvenliği uzmanıdır. Trafik kazalarının azaltılması amacıyla, risklerle ilgili farkındalık kazandırmak için çalışan bir derneğin kurucularındandır.
2001 yılında düzenlenen 38. Altın Portakal Film Festivali'nde belgesel kategorisinde birincilik ödülünün sahibi oldu.
2005 yılında Türkiye'de yapılan ilk Survivor olan Survivor Türkiye: Büyük Macera'nın sunuculuğunu yapmıştır.
Yusuf Ziya Erdem

| Yusuf Ziya Erdem> 9. Beşiktaş JK Başkanı |
| --- | --- |
Görev süresi 1939-1941
Yerine geldiği: Abdülkadir Ziya Karamürsel
Yerine gelen: Abdülkadir Ziya Karamürsel
2. İSKİ Genel Müdürü
Görev süresi 1935-1947
Yerine geldiği: F. J. Castelnau
Yerine gelen: İhsan Göze
Kişisel bilgiler
Doğum: 1887 Gelibolu, Osmanlı İmparatorluğu
Ölüm: 24 Ekim 1957 (70 yaşında) İstanbul, Türkiye
Bitirdiği okul: İstanbul Teknik Üniversitesi
Mesleği: Mühendis, Spor yöneticisi
Yusuf Ziya Erdem (1887, Gelibolu - 24 Ekim 1957, İstanbul), Türk mühendis ve spor yöneticisi.
1887 yılında Gelibolu'da doğan Erdem, 16 Ocak 1910 yılında İstanbul Teknik Üniversitesi'nin İnşaat Fakültesi'nden mezun olmuştur. 1935-1947 yılları arası İSKİ Genel Müdürü olarak görev yapmıştır. Emekli olduktan sonra Sular İdaresi bünyesinde çeşitli görevlerde çalışmaya devam etmiştir.
Erdem ayrıca Abdülkadir Ziya Karamürsel'in ardından 1939-1941 yılları arası Beşiktaş Jimnastik Kulübü'nün 9. başkanı olarak görev yapmıştır. Başkanlık yaptığı dönemde Beşiktaş ilk Millî Küme şampiyonluğunu elde etmiştir.
24 Ekim 1957 tarihinde 70 yaşında İstanbul'da hayatını kaybetti.
Abdülkadir Ziya Karamürsel

| Abdülkadir Ziya Karamürsel |
| --- | --- |

8. Beşiktaş JK Başkanı
Görev süresi 1941-1942
Yerine geldiği: Yusuf Ziya Erdem
Yerine gelen: Abdullah Ziya Kozanoğlu
Görev süresi 1938-1939
Yerine geldiği: Fuat Balkan
Yerine gelen: Yusuf Ziya Erdem
Görev süresi 1932-1935
Yerine geldiği: Emin Şükrü Kunt
Yerine gelen: Fuat Balkan
Kişisel bilgiler
Doğum: 01 Ocak 1899(1899-01-01)  İstanbul, Osmanlı İmparatorluğu
Ölüm: 15 Nisan 1948 (48 yaşında)  İstanbul, Türkiye
Vatandaşlığı: Osmanlı İmparatorluğu, Türkiye
Milliyeti: Türk
Mesleği: Avukat, Siyasetçi, Spor yöneticisi
Abdülkadir Ziya Karamürsel (1899 - 15 Nisan 1948), Türk spor yöneticisi ve Beşiktaş Jimnastik Kulübü'nün 8. başkanıdır.
İstanbul Belediye Meclisi'nde 2.Başkanlık, serbest avukatlık, 1932-35, 1938-39 ve 1941'de 3 dönem Beşiktaş Başkanlığı yapmıştır.
TBMM II., III., IV., V., VI. ve VII. Dönem İstanbul Milletvekilliği yapmış ve Beşiktaş Jimnastik Kulübü kurucu üyesi Ziya Karamürsel'ün oğludur.
Mezar taşında "Beşiktaş J. Kulübünün Babası" yazmaktadır. Piyanist Arın Karamürsel'in babasıdır.
Kuantum harmonik salınıcı

Kuantum harmonik salınıcı, klasik harmonik salınıcın benzeşiğidir. Rastgele seçilmiş potansiyeli denge noktası civarında harmonik potansiyele yakınsanabildiğinden nicem mekanğindeki en önemli model sistemlerden biridir. Dahası, nicem mekaniğinde kesin analitik çözümü olan çok az sistemden biridir.
Hamilton İşlevi ve Enerji Özdurumu

Parçacığın Hamilton işlevi (bir sistemin enerjisini momentumu ve konumuna bağlı olarak ifade etmeye yarayan işlev):
m parçacığın kütlesi, ω açısal frekansı,  {\hat {x}}=x  konum işlemcisi ve  {\hat {p}} momentum işlemcisidir. Momentum işlemcisi ise şu denklemle bulunur:
Hamilton işlevindeki ilk ifade parçacığın olası hareket (kinetik) enerjisidir ve ikinci terim sırasıyla potansiyel enerji durumunu ifade eder.
Zamandan bağımsız Schrödinger eşitliği;
Yine de E zamandan bağımsız olan enerji düzeyini ve gerçek bir sayıyı ifade eder öz değeri olarak adlandırılabilir ve çözüm |ψ⟩ özdurumdaki enerji düzeyini gösterir.Öz değerinin eşitliği koordinat kökeninde dalga işlevi, ⟨x|ψ⟩ = ψ(x), bulmak için spektral yöntem kullanılarak türetilebilir. Görülür ki, çözümleri aynı kümedendir. Bu yöntem, miktarları;
Hn işlevleri Hermit polinomlarını ifade eder;
Enerji düzeylerinin eşitliği ise;
Bu enerji spekturumu üç nedenden dikkat edilmeye değerdir. Öncelikle enerjiler nicelenir, yani sadece ayrık enerji değerleri mümkündür (tam sayı ve yarısının toplamı ile ħω'ın çarpımı); bu nicem sistemlerinde, parçacık sınırlandığındaki sistemlerin genel özelliğidir. İkinci olarak, bu ayrık enerji düzeylerinde eşit olarak boşluk bırakılır, Bohr atom modelinin aksine ya da kutudaki parçacık gibi. Üçüncü olarak, ulaşılabilen en düşük enerji (n = 0 durumu, zemin durumu) potansiyel enerjiden büyüktür ancak hw/2'den küçüktür bu duruma sıfır noktası enerjisi denir. Heisenberg'ün belirsizlik ilkesine göre sıfır noktası enerjisi yüzünden, salınıcının zemin noktasındaki konumu ve momentumu klasik salınıcıda olduğu gibi düzgün değildir, ama dağılım çeşitliliği azdır. Sıfır noktası enerjisinin nicem alan kuramı ve nicem kütleçekimi içinde oldukça büyük önemi vardır. Zemin durumu olası özkütlesinin sıfır noktasında yoğunlaşması dikkate alınması gereken bir durumdur. Bu parçacığın beklendiği gibi düşük bir enerji ile zamanının çoğunu potansiyel kuyusunun dibinde geçirdiği anlamına gelir.
Enerjinin artması ile birlikte, olası özkütle enerjinin potansiyel enerji ile uyuştuğu klasik dönüm noktalarında yoğunlaşır. Bu klasik harmonik salınıcı ile tutarlıdır, bunun için parçacık zamanının çoğunu en yavaş olduğu dönüm noktalarında harcar. Bu yüzden karşılanım ilkesi doğrudur.
Yaradış-yokediş işlemcileri yöntemi

Bu spektral yöntem, tekdüze bir yöntem olarak değerlendirilebilir.Paul Dirac tarafından geliştirilen yaradış-yokediş işlemci yöntemi türev denklemini çözmemize gerek kalmadan enerjinin öz değerini bulmamızı sağlar. Dahası, nicem alan kuramındaki birçok karışık problem için genellenebilir.Bu başlangıçtan sonra, işlemcileri  a olarak ve a'nın bitiştirilmişi (adjoint), (a†) olarak tanımlıyoruz,
Bu  ( {\hat {x}} ve  {\hat {p}}) kullanmamızı sağlar,
Operator a Hermit işlevi değildir, çünkü kendisi ve bitiştirilmişi eşit değildir. Yine de enerji öz durumu |n⟩, bu yaradış-yokediş işlemcileri tarafından işletildiğinde, şunu verir;
Bu a nicemi silerken '(a†)ın nicem salınıcı için nicemde bir enerjisi olduğunun ispatıdır, bu yüzden, yaradış-yokediş işlemcileri olarak anılırlar.
Yukarıdaki ilişkilere göre, sayı işlemcisini de  tanımlayabiliriz, N:
Bu çeviriciler kolaylıkla kuralsal öndelenim (komütasyon) ilişkilerini elde etmemizi sağlar.,
Hamilton işlemcileri şöyle gösterilebilir;
Yani, enerjinin öz durumu aynı zamanda N'nin öz durumudur.
Öndelenim (Komütasyon) özellikleri;
Ve benzer olarak
dir.
Bu şu anlama gelir; a |n⟩’e göre değişir, çarpımsal bir sabit, |n–1⟩, üretmek için ve  (a†) |n⟩’e göre değişir, |n+1⟩, sabitini üretmek için değişir. Bu yüzden, a düşürücü işlemci ve (a†)  yükseltici işlemcisi olarak da adlandırılır. Bu iki işlemciye yaradış-yokediş işlemcileri de denir. Nicem alan kuramında yaradış-yokediş işlemcileri olarak da adlandırılırlar çünkü enerjinin miktarına göre parçacık yaratıp yok ederler.
Daha az enerjiyle başka bir  öz durumu yaratmak için düşürücü işlemciyi kullanırız. Bu uygulamayı düşürücü işlemci de takip ederek, E = −∞) ‘a kadar enerji üretebilirmiş gibi gösterebiliriz . Ancak,
En küçük öz sayısı 0’dır ve
Bu durumda, düşürücü işlemcinin sonraki uygulamaları öz durumu enerjilerine ek olarak 0’ı üretecektir.
Son olarak, |0⟩ yükseltici işlemciyi ve uygun standartlaştırma faktörlerini çarparak sonsuz sayıda öz durumu enerji setleri üretiriz.
örneğin
Enerji spektrumu ile uyumludur.
Rastgele öz durumu |0⟩ ile şu şekilde ifade edilir,
İspat:
|0>’ın Zemin durumu a |0⟩ = 0 olarak gösterilir,
Ve bu yüzden
önceki bölümdeki gibi.
Doğal uzunluk ve enerji ölçekleri

Nicem harmonik salınıcı, uzunluk ve enerji için problem kolaylaştıracak  doğal ölçeklere sahiptir. Boyutsuzlaştırmayla bulunabilir. Sonuç bize eğer enerjisini ħω   ile mesafeyi √ħ/(mω) ile ölçersek Schrödinger’in denklemi şöyle olur;
Enerji öz değerleri ve işlevleri olurken
Hn(x) Hermit polinomları demektir.
Karışıklıktan kaçınmak için, bu makalede “doğal birmler”`i benimsememeliyiz. Ancak bu birimler çoğunlukla hesaplamalarda karışıklığı atlandığından kolay gelir.
Faz-uzayı çözümleri

Nicem mekaniğinin faz-uzayı denklemleştirilmesinde, nicem harmonik salınıcı için olasılık dağılımında birkaç farklı temsili çözümler yazılabilir. En yaygın kullanılanı ise Wigner işlevidir.
Çözümü şöyledir;
Bu örnek bize gösterir ki Wigner-Weyl dönüşümü sayesinde Hermit ve Laguerre polinomları birbiri ile ilişkilidir.
N-boyutlu harmonik salınıcı

Tek boyutlu harmonik salınıcı N-boyutluya kolaylıkla genellenebilir, N=1,2,3,…olabilir. Bir boyutta, parçacığın konumu tek koordinat x ile belirlenebilir. N boyutta ise, bu N koordinat ile yer değişir, x1, ..., xN. Buna göre her konumun momentumunu olduğunu düşünürsek, momentum p1, ..., pN şeklinde gösterilebilir. Bu iki işlemci arasındaki kuralsal değiştirme ilişkisi şöyledir;
Sistemin Hamilton işlevi,
Bu Hamilton işlevi formunun açıkça gösterdiği gibi, N-boyutlu harmonik salınıcı N tane bağımsız, aynı kütle ve yay sabitine sabit salınıcı ile tamamıyla aynı şeydir. Bu durumda, nicelikler, x1, ..., xN, N tane parçacığın yerini belirtirler. Bu  r^{2} potansiyelinin, potansiyel enerjinin koordinatlara göre ayrılmasını sağlayan uygun bir özelliğidir.
Gözlemler bu çözümü doğrular niteliktedir. Belirli nicem sayıları seti için {n} N-boyutlu salınıcının enerji öz işlevleri 1-boyutlu öz işlevi gibi ifade edilir:
Yaradış-yokediş işlemci yönteminde, N tane yaradış-yokediş işlemci serisi belirlenir,
Tek-boyutlu duruma göre benzer işlem uygulanırsa, burada da ai ve a†i  alçaltan ve yükselten işlemciler diyebiliriz. Hamilton işlevi,
Hamilton işlevi, dinamik eşbakışım(simetri) grubunun altındaki U(N) (boyutların bölünmez grubu)  sabit niceliktir, şöyle tanımlanır,
burada  U_{ji}. U(N)'in dizey temsil elementidir.
Sistemlerin enerji düzeyleri
Tek-boyutlu durumdaki gibi enerji nicemlenir. Taban durum enerjisi tek boyutlu durum enerjisinin N katıdır, bu benzerliği beklendiği gibi N tane bağımsız tek-boyutlu salınıcı için kullanırız. Bunun dışında bir fark daha vardır tek-boyutlu durumda, tüm enerji düzeyleri farklı bir nicem değeri ifade eder. N-boyutta, zemin durumu hariç, enerji düzeyleri bozulur, bu yüzden bazı durumlarda aynı enerji olur.
Çakışıklık (degeneracy) diğer işlemlere oranla kolayca hesaplanabilir. Örnek olarak, 3-boyutlu bir durumu varsayalım: n = n1 + n2 + n3 olarak tanımlayalım. Tüm durumlar aynı n ile eşit enerjiye sahip olur. Bilinen n için, belirli bir n1 seçilir, n2 + n3 = n − n1 'dir. n − n1 + 1'in olası grupları {n2, n3}'dir. n2 0'dan n − e kadar değerler alır ve tüm n2 değerli için n3 ayarlanır. Çakışıklığın (degeneracy) derecesi şöyle hesaplanır.
Genel N ve n için denklem şudur; [gn    : g_{n}={\binom {N+n-1}{n}} bölünmez grubun temsili indirgenemez eşbakışımlı (simetrik) n'inci kuvvetidir ]
Verilen özel durum N = 3, tamamen bu eşitliği takip edilerek bulunur. Ancak bu sadece fark edilebilir parçacıklar için doğrudur ya da N-boyuttaki bir parçacık için doğrudur. N tane bozon için geçerli durumdaki çakışıklık çizelgesi tam sayıları kullanarak yazıldığında N'den küçük ya da N'e eşittir.
Bu durum N nicemini  \sum _{k=0}^{\infty }kn_{k}=n   ve  \sum _{k=0}^{\infty }n_{k}=N, sınırlayınca ortaya çıkar.
Örnek: 3D izotropik harmonik salınıcı

Küresel eşbakışımlı üç boyutlu harmonik salınıcı Scrödinger eşitliği değerlerin ayrılığı ile açıkça çözülebilir.Bu işlem, hidrojen-benzeri atom probleminin benzeşiğidir ve küresel eşbakışımlı potansiyeli ile,
\mu  problemin kütlesidir. (Çünkü m manyetik nicem sayısı olarak kullanılacak, bu yüzden kütle   \mu   ile ifade edilecek.).Çözüm okunur
Laguerre polinomu olarak genellenebilirler. k negatif olmayan bir tam sayıdır.
\hbar  indirgenmiş Planck sabiti: . :  \hbar \equiv {\frac {h}{2\pi }}
Enerjinin özdeğeri,
Enerji genelde tek bir nicem sayısıyla ifade edilir.
Çünkü k tüm    l=0,2...,n-2,n ve  l=1,3...,n-2,n  değerleri için negatif olmayan bir tam sayıdır, Manyetik nicem sayısı m,  -l\leq m\leq l’e uyan bir tam sayıdır, tüm n ve l değerleri için bu yüzden n’in bozulma düzeyi,
n’in çift ya da tek olmasına göre  toplam 0 ya da 1’den başlar. Bu sonuç üsteki boyut denklemine göre ve SU(3)’ün eşbakışımlı temsili ile ilgili çakışıklık grubudur.
Harmonik salınıcı kafesi: fononlar

Harmonik salınıcı görüşünü birçok parçacığın kafesi olarak genişletebiliriz. Tek boyutlu nicem mekanik harmonik zincirinde N tane özdeş atom ele alınır. Bu kafesin en basit nicem mekaniksel modelidir ve bundan nasıl fononların yayıldığını görürüz. Bu model için gelişecek olan biçim iki ve üç boyutlu olarak genellenebilir.
Bundan önceki bölümde, denge konumlarına göre ölçüm yaparak kütlelerin konumları olan  x_{1},x_{2},...’yi bulduk (i.e.  x_{i}=0 eğer parçacık denge konumundaysa.) İki ya da daha fazla boyutta, ‘ x_{i}ler yöneyli değerlerdir. Sistemin Hamilton işlevi
m, her atomun ayrı kütlesi (hepsinin eşit olduğunu var sayılır) ve i. atom için ve en yakın komşuları için (nn)  \,x_{i} ve  \,p_{i} konum ve momentum işlemcileridir. Ancak, beklendiği gibi, kafeste dalgalar parçacık gibi davrandığı görünebilir. Dalgaların hareketlerinde, dalgayöneyi normal modları kullanılarak parçacıkların koordinat değerleri yerine Fourier uzayı özel olarak işlenir. Normal modların sayıları parçacıklarla aynıdır ancak Fourier uzayı sistemin tekrarsıklığı için oldukça kullanışlıdır. N'in  “normal koordinatlar” seti  \,Q_{k} xs'in ayrık Fourier dönüşümleri olarak tanımlanır ve N “eşlenik momentumları” Π ps'nin Fourier dönüşümleri olarak tanımlanır
\,k_{n} fononun dalga numarasıdır, yani 2 π'nin dalga boyuna bölünmesidir. Nicelikli değerlerdir, çünkü atom sayısı sonludur. Bu seçim istenilen değiştirme ilişkilerinin gerçek boşluk ya da dalgayöneyi uzayını alıkoyar.
Genel olarak
Potansiyel enerji şöyle gösterilebilir;
Hamilton işlevi dalgayöneyli olarak şöyle yazılabilir;
Konum değerleri arasındaki bağlantı dikkate alınacak bir dönüşüme uğramıştır;
Eğer  Qlar ve Πler hermitian(değiller) olsalar, dönüşmüş  Hamilton işlevi N eşlememiş harmonik salınıcıya eşit olur.
Kolaylık için, sınır durumunu periyoduk olarak belirleriz, atomun (N+1). Eşitliği ilk atoma eşittir.
Fiziksel olarak, bu zincirin sonuna eklenir.
Sonuç veren nicelik
Üst düzey bağ n en az (minimum) dalga boyundan gelir, yukarıda tartışıldığı gibi kafes boşluğu, a,`nın ik katıdır.
Harmonik salınıcının öz değeri ya da   \omega _{k} için enerji düzeyi:
Eğer sıfır noktası enerjisini yoksayarsak düzeyler şöyle sıralanır:
ħω, 2ħω, 3ħω, ...
ħω’  ħωnin gerçek enerji değeri, sonraki enerji düzeyinin harmonik salınıcı kafesine tedarik edilmelidir. Elektromanyetik alan sayısal olarak belirlendiğinde foton durumunun kıyasında titreşim enerjisinin nicemine fonon denir.
Tüm nicem sistemleri dalgamsı ya da parçacığımsı özellik gösterirler. Fononun parçacığımsı özellikleri ikinci nicelemede en iyi anlaşılır ve işlemci teknikleri sonra tanımlanır.
Uygulamaları

Çift atomlu molekülün titreşimi iki cisimli nicem harmonik salınıcına örnektir. Açısal tekrarsıklığı şöyle bulunur,
: \omega ={\sqrt {\frac {k}{\mu }}}
\mu  indirgenmiş kütledir ve = m1m2/(m1+m²) olarak iki atomun kütlesi ile ilişkilidir.
Hooke'un atomu basit bir helyum atom modelidir nicem harmonik salınıcında da kullanılır.
Üstte tartışılan model fononlar,
Kütle ve yükün değişmeyen manyetik alanda olması açısal momentumlu tek boyutlu nicem harmonik salınıcına ya da iki boyutlu nicem harmonik salınıcına bir örnektir.
İlk sekiz bağlı özdurumlar için dalga fonksiyonu gösterimleri, n = 0'dan 7 ye'dir. Yatay eksen x konumunu gösterir.Not: grafikler normalize değildir ve bazı fonksiyonların işaretleri metinde verilenlerden farklıdır.
Karşılayan olasılık yoğunluğu.
Altta zemin durumda (n = 0) ile başlayan ve üste doğru enerjisi giderek artan bağlı özdurumlar için olasılık yoğunlukları  |ψn(x)|2  . Yatay eksen x 'i gösterir ve parlak renkler daha yüksek olasılık yoğunluklarını temsil eder.
Francesco Scorsa

| Kişisel bilgileri |
| --- | --- | --- | --- |
Doğum tarihi:  17 Aralık 1946(1946-12-17)
Doğum yeri:  Soverato, İtalya
Ölüm tarihi:  19 Ağustos 2023 (76 yaşında)
Ölüm yeri:  Bologna, İtalya
Mevkii:  Defans
Profesyonel kariyeri*
| Yıllar |  Takım |  Maç |  (Gol) |
| 1966–1967 |  Cervia |  17 |  (0) |
| 1968–1971 |  Cesena |  106 |  (2) |
| 1972–1973 |  Bologna |  13 |  (0) |
| 1973–1974 |  Foggia Calcio |  11 |  (0) |
| 1974–1982 |  Ascoli |  214 |  (2) |
| 1982 |  → Toronto İtalya (kiralık) |   |   |
| 1983–1984 |  Ravenna |  20 |  (0) |
Teknik direktörlük kariyeri
1985–1986:  Catanzaro
1987–1988:  Fano
1988–1989:  Licata
1989–1990:  Messina
1990–1991:  Nola
1991–1992:  Vigor Lamezia
1993–1994:  Nola
1993–1994:  Casarano
1996–1997:  Ascoli
1997–1998:  Casarano
 * Yalnızca lig maçları ve gollerini içerir. 
Francesco Scorsa (17 Aralık 1946 - 19 Ağustos 2023), defans bölgesinde yer alan İtalyan eski profesyonel futbolcu ve teknik direktör.
Yaşamı ve kariyeri

Scorsa, 17 Aralık 1946'da Soverato, İtalya'da doğdu.. Aktif futbol kariyerini defans bölgesinde 1966-1984 yılları arasında ülkesi İtalya ile Kanada'daki; Cervia, Cesena, Bologna, Foggia Calcio, Ascoli, Toronto İtalya ve Ravenna futbol kulüplerinde sürdürdü. Kariyeri boyunca toplamda çıktığı; 391 maçta 4 gole imza attı. Futbolu bıraktıktan sonra 1985-1998 yılları arasında ülkesi İtalya'daki bazı futbol takımlarında teknik sorumlu olarak çalıştı.
Ölümü

Scorsa, 19 Ağustos 2023'te Bologna, İtalya'da 76 yaşında öldü.
Harry Wilson (1997 doğumlu futbolcu)

| 0 | 1 | 2 | 3 |
| --- | --- | --- | --- |
 
Kişisel bilgileri
Tam adı:  Harry Wilson
Doğum tarihi:  22 Mart 1997 (27 yaşında)
Doğum yeri:  Wrexham, Galler
Boyu:  1,73 m (5 ft 8 in)
Mevkii:  Kanat
Kulüp bilgileri
Kulübü:  Fulham
Numarası:  8
Altyapı kariyeri
2005-2015:  Liverpool
Profesyonel kariyeri*
| Yıllar |  Takım |  Maç |  (Gol) |
| 2015-2021 |  Liverpool |  0 |  (0) |
| 2015 |  → Crewe Alexandra (kiralık) |  7 |  (0) |
| 2018 |  → Hull City (kiralık) |  13 |  (7) |
| 2018-2019 |  → Derby County (kiralık) |  40 |  (15) |
| 2019-2020 |  → AFC Bournemouth (kiralık) |  31 |  (7) |
| 2020-2021 |  → Cardiff City (kiralık) |  37 |  (7) |
| 2021- |  Fulham |  120 |  (21) |
| Toplam |   |  248 |  (57) |
Millî takım kariyeri
| 2013 |   Galler U-17 |  3 |  (3) |
| 2014 |   Galler U-19 |  2 |  (1) |
| 2015-2017 |   Galler U-21 |  10 |  (2) |
| 2013- |   Galler |  60 |  (12) |
| Toplam |   |  75 |  (18) |
 * Yalnızca lig maçları ve gollerini içerir. Güncelleme: 29 Aralık 2024 (2024-12-29) 
Harry Wilson (d. 22 Mart 1997), kanat pozisyonunda görev yapan Galli millî futbolcudur. Premier League takımlarından Fulham'da forma giymektedir.
Profesyonel kariyerine 2015 yılında Liverpool takımında başladı. Daha sonra sırasıyla Crewe Alexandra, Hull City, Derby County, AFC Bournemouth, Cardiff City ve Fulham takımlarında forma giydi.
Rodrigo Bentancur

Rodrigo Bentancur (d. 25 Haziran 1997), orta saha pozisyonunda oynayan Uruguaylı millî futbolcudur. Premier League ekiplerinden Tottenham Hotspur'da forma giymektedir.
Kulüp Kariyeri

Futbol kariyerine Boca Juniors altyapısında başlayan Bentancur, ilk maçına 12 Nisan 2015'te Primera División Argentina mücadelesinde Nueva Chicago'ya karşı 0-0 sonuçlanan maçta 77. dakikada oyuna girerek çıktı.
13 Temmuz 2015'te Bentancur, takım arkadaşları Guido Vadalá, Franco Cristaldo ve Adrián Cubas ile birlikte Carlos Tevez'in Juventus'tan Boca Juniors'a transferinin bir parçası oldu. Buna göre Juventus, 20 Nisan 2017 tarihine kadar oyuncuyla sözleşme imzalamada öncelik hakkı elde etti. Bentancur'un piyasa değeri 9.4 milyon € olarak belirlendi.
Başarıları

Primera División Argentina (1): 2015
Arjantin Kupası (1): 2014-15
Giovanni Lopez

| Kişisel bilgileri |
| --- | --- | --- | --- |
Doğum tarihi:  23 Mayıs 1967 (57 yaşında)
Doğum yeri:  Roma, İtalya
Boyu:  1,81 m (5 ft 11+1⁄2 in)
Mevkii:  Defans
Kulüp bilgileri
Kulübü:  AlbinoLeffe (teknik direktör)
Profesyonel kariyeri*
| Yıllar |  Takım |  Maç |  (Gol) |
| 1985-1989 |  Varese |  104 |  (0) |
| 1989-1991 |  Fidelis Andria |  62 |  (0) |
| 1991-1997 |  Vicenza |  191 |  (11) |
| 1997-1998 |  Lazio |  27 |  (0) |
| 1998-2000 |  Napoli |  49 |  (0) |
| 2000-2003 |  Torino |  2 |  (0) |
| 2003-2004 |  Lodigiani |  24 |  (0) |
| Toplam |   |  459 |  (11) |
Teknik direktörlük kariyeri
2005-2006:  Cisco Roma (asistan)
2006:  Cisco Roma (geçici)
2006:  Cisco Roma (genç)
2008-2009:  Cisco Roma
2010-2012:  Lazio (asistan)
2013-2014:  Vicenza
2015-2016:  Lucchese
2017-2018:  Lucchese
2018:  Viterbese
2019:  Viterbese
2020-2021:  Lucchese
2021-2022:  Pistoiese
2023:  Viterbese
2023–:  AlbinoLeffe
 * Yalnızca lig maçları ve gollerini içerir. 
Giovanni Lopez (d. 23 Mayıs 1967), İtalyan teknik direktör ve eski futbolcudur.
Profesyonel futbolculuk kariyerine 1985 yılında Varese kulübünde başladı.