stanford-oval/wikipedia huggingface dataset:
Linnaean taksonomi
Linnaeus'un taksonomisi > Bitkilerin sınıflandırılması

Systema Sexuale'ye göre, L.'un sınıf ve takımları, hiçbir zaman doğal grupları temsil etmeyi amaçlamadı, sadece tanımlama için kullanılıyordu. On dokuzuncu yüzyıla kadar da bu amaçla kullanıldılar. Her sınıfın içinde birkaç takım vardı.
L.'un Cinsel Sistem bazlı sınıflandırdığı bitki sınıfları:
Sınıf 1. Monandria: çiçekler 1 ercikli
Sınıf 2. Diandria: çiçekler 2 ercikli
Sınıf 3. Triandria: çiçekler 3 ercikli
Sınıf 4. Tetrandria: çiçekler 4 ercikli
Sınıf 5. Pentandria: çiçekler 5 ercikli
Sınıf 6. Hexandria: çiçekler 6 ercikli
Hexandria monogynia (alt sınıf, dişi organ tek adet)
Hexandria poligynia (alt sınıf, dişi organ çok sayıda)
Sınıf 7. Heptandria: çiçekler 7 ercikli
Sınıf 8. Octandria: çiçekler 8 ercikli
Sınıf 9. Enneandria: çiçekler 9 ercikli
Sınıf 10. Decandria: çiçekler 10 ercikli
Sınıf 11. Dodecandria: çiçekler 12 ercikli
Sınıf 12. Icosandria: çiçekler 20 ya da daha fazla ercikli
Sınıf 13. Polyandria: çiçekler çok sayıda erciklidir ve çiçek tablasındadır
Sınıf 14. Didynamia: çiçekler 4 erciklidir ve bunların ikisi uzun ve ikisi kısadır
Sınıf 15. Tetradynamia: çiçekler 6 erciklidir ve bunların dördü uzun ve ikisi kısadır
Sınıf 16. Monadelphia; başçıklı çiçekler ayrı ancak iplikçikler en azından tabanda birleşiktir
Sınıf 17. Diadelphia; ercikli çiçekler iki ayrı grupta birleşmiştir
Sınıf 18. Polyadelphia; ercikli çiçekler birkaç ayrı grupta birleşmiştir
Sınıf 19. Syngenesia; ercikli çiçekler başçıklarda birleşmiştir
Sınıf 20. Gynandria; ercikli çiçekler dişi organlarda birleşmiştir
Sınıf 21. Monoecia: tek evcikli bitkiler
Sınıf 22. Dioecia: iki evcikli bitkiler
Sınıf 23. Polygamia: çok evcikli bitkiler
Sınıf 24. Cryptogamia: Eğrelti otları, mantarlar, algler ve briyofitler dahil "çiçeksiz" bitkiler
Linnaeus'un taksonomisi > Hayvanların sınıflandırılması

Sadece Hayvanlar aleminde Linnaeus'un taksonomisi hala az ya da çok tanınırdır ve bu isimlerden bazıları hala kullanımdadır. L. Hayvanlar alemini eserinin 1758 yılındaki onuncu baskısında altı sınıfa ayırdı, bunlar şunlardı:
Sınıf 1. Mammalia (memeliler)
Sınıf 2. Aves (kuşlar)
Sınıf 3. Amphibia (amfibiler)
Sınıf 4. Pisces (balıklar)
Sınıf 5. Insecta (böcekler)
Sınıf 6. Vermes (solucanlar)
Linnaeus'un taksonomisi > Minerallerin sınıflandırılması

Minerallerin sınıflandırılması uzun süredir kullanım dışıdır. Systema Naturae'nin 1758 yılındaki onuncu baskısı ile önerilen sınıflar şunlardı:
Sınıf 1. Petrae
Sınıf 2. Minerae
Sınıf 3. Fossilia
Sınıf 4. Vitamentra
Cinsel Sistem Anahtarı (Systema Naturae'nin 1758 tarihli onuncu baskısından
Kalmia cinsinin ercik sayısı 10 ve dişi organ sayısı 1 olduğundan, Linnaeus'un cinsel sistemine göre Decandria sınıfına bağlı Monogyna takımı içinde sınıflandırıldı.
1735 yılındaki hayvan sınıflandırması
Grand Prix Masters

Grand Prix Masters  emekli Formula 1 sürücülerinin yarıştığı bir açık tekerlekli yarış serisiydi. 2005 yılında ilk ve son yarış, 11-13 Kasım tarihinde Güney Afrika'da Kyalami pistinde  koşuldu, Fakat seri 2006 yılında 2 yarıştan sonra kapatıldı.
| --- | --- |
Kategori :: Açık Tekerlek Formula
Ülke veya bölge :: Uluslararası
Kurulduğu yıl :: 2005
Folded :: 2006
Sürücüler :: 18
Motor tedarikçileri :: Cosworth
Sürücüler şampiyonu :: Eddie Cheever
Takımlar şampiyonu :: Team GPMz
Claygate

| Claygate |
| --- | --- |
Kent

ClaygateClaygate'in Birleşik Krallık'taki konumu
Ülke:  Birleşik Krallık
Ülke:  İngiltere
Kontluk: Surrey
Zaman dilimi: UTC±00.00 (BAS)
 • Yaz (YSU): UTC+01.00 (BAYS)
Claygate, İngiltere'nin Surrey kontluğunda bulunan bir civil parish.
Rachel Roberts (oyuncu)

| Rachel Roberts |
| --- | --- |
Roberts, 1976 yılında
Doğum: 20 Eylül 1927(1927-09-20) Llanelli, Carmarthenshire, Galler
Ölüm: 26 Kasım 1980 (53 yaşında) Los Angeles, Kaliforniya, ABD
Mezun olduğu okul(lar): University of Wales Royal Academy of Dramatic Art
Etkin yıllar: 1953–1980
Evlilik: Alan Dobie (e. 1955; b. 1960) Rex Harrison (e. 1962; b. 1971)

Rachel Roberts (20 Eylül 1927 – 26 Kasım 1980), Galli aktris. En çok Saturday Night and Sunday Morning (1960) ve This Sporting Life (1963) filmlerindeki başrol erkek karakterin yaşlı metresi olarak gösterdiği ekran performanslarıyla hatırlanır. Her iki film için de En İyi Britanyalı Kadın Oyuncu BAFTA Ödülü'nü kazandı. Ayrıca This Sporting Life ile En İyi Kadın Oyuncu Akademi Ödülü'ne aday gösterildi. Diğer önemli filmleri arasında Murder on the Orient Express (1974), Picnic at Hanging Rock (1975) ve Yanks (1979) sayılabilir.
Roberts'ın tiyatro çalışmaları, 1964'teki Maggie May müzikalinin orijinal prodüksiyonunu içeriyordu. Chemin de Fer ve The Visit, oyunlarıyla bir Oyunda En İyi Kadın Oyuncu dalında 1974 Tony Ödülü'ne aday gösterildi ve 1976'da Habeas Corpus için Drama Desk Ödülü kazandı.
Kaynaklar

↑  Roberts Playbill profile 29 Eylül 2020 tarihinde Wayback Machine sitesinde arşivlendi. accessed 12/9/2016
Gyrth Godwinson

Gyrth ve erkek kardeşinin Hastings Muharebesi'nde ölümü, Bayeux İşlemesi'nin 52. sahnesi.
HIC CECIDERUNT LEWINE ET GYRD FRARES HAROLDI REGIS
(Kral Harold'ın kardeşleri Leofwine ve Gyrth burada öldüler)
Gyrth Godwinson (Eski İngilizce: Gyrð Godƿinson; y. 1032 - 14 Ekim 1066), Earl Godwin'in dördüncü oğlu ve dolayısıyla Harold Godwinson'ın küçük erkek kardeşiydi. En büyük kardeşi Sweyn ile 1051'de Flanders'a sürgüne gitti ancak Sweyn'in aksine ertesi yıl klanın geri kalanıyla birlikte İngiltere'ye geri dönebildi. Gyrth, kardeşleri Harold ve Tostig ile birlikte ölüm döşeğinde babasının yanındaydı.
Özgür Toplum Partisi

| Özgür Toplum Partisi  |
| --- | --- |

Kısaltma: ÖZGÜR PARTİ ÖTP
Kurucu: Ahmet Turan Demir
Kuruluş tarihi: 6 Haziran 2003
Kapanış tarihi: 26 Mayıs 2007
Önceli: Halkın Demokrasi Partisi
Ardılı: Demokratik Toplum Partisi
İdeoloji: Parti içi düşünceler: Ayrılıkçılık Federalizm Sosyalizm
Siyasi pozisyon: Sol
Özgür Toplum Partisi (kısaca ÖZGÜR PARTİ ya da ÖTP), kapatılan HADEP'in eski başkanlarından Ahmet Turan Demir'in de aralarında bulunduğu 33 kişi tarafından 6 Haziran 2003'te kurulan siyasi partidir. Aynı gün toplanan kurucular kurulu, Ahmet Turan Demir'i oy birliği ile genel başkan olarak belirlemiştir.
Parti 2004 Türkiye yerel seçimlerinde DEHAP, ÖDP, EMEP ve SDP ile "demokratik güçbirliği" adı altında bir araya gelerek birçok seçim merkezinde adaylarını SHP çatısı altında gösterdi. Parti, 26 Mayıs 2007 tarihinde kongre kararıyla feshedildi.
Nordström çekim teorisi

Teorik fizikte, Nordstrom kütleçekim kanunu, genel göreliliğin bir öncülüdür. Açıkçası, Fin teorik fizikçi Gunnar Nordström tarafından 1912'de ve 1913'te önerilen iki ayrı teori vardır. Bunlardan ilki, hızla geçerliliğini yitirmiş, ancak ikinci, yerçekimi etkileri kavisli uzay-zaman geometrisi bakımından tamamen kabul edilen kütleçekim  metrik teorisinin bilinen ilk örneği olmuştur.
Nordstrom teorilerinin hiçbiri gözlem ve deney ile uyum içinde değildir. Bununla birlikte, ilkinin kısa sürede üzerindeki ilgiyi kaybetmesi, ikinciyi de etkilemiştir. İkinciden geriye kalan, kütleçekim kendine yeten özel görelilik teorisidir. Genel görelilik ve kütleçekim teorileri için temel taşı niteliği görevi görmektedir. Bir örnek olarak, bu teori, pedagojik tartışmalar kapsamında özellikle yararlıdır.
Statik küresel simetrik asimptotik düz vakum çözümü

Nordstrom teorisine statik vakum çözümleri, Lorentziyen manifoldlarının metrik formlarıyla  vardır
Burada, uzay-zaman Laplace operatörünü sağ tarafta kullanabiliriz.
\eta _{ab}\,dx^{a}\,dx^{b}, Minkowski uzay-zamanının metriğidir.
Metrik

Kutupsal küresel koordinatları benimseyen ve Laplace denklem çözümünde görünmeyen küresel simetrik asimptotları kullanarak, istenilen kesin çözümü yazabiliriz;
Bu koordinatlar cinsinden, bu bilgi bize uzay-zamanın Minkowski uzay-zamanına eşit olduğu gerçeğini doğrudan gözler önüne serer ve bize çözümü verir. Bu tablodaki radyal koordinatlar, direkt olarak bir geometrik yorumu kabul etmez. Bu nedenle,  r=\rho \,(1-m/\rho ) yerine Schwarzschild koordinatları kabul edersek;
Burada yapacağımız basit bir geometrik yorum; koordinat kürenin yüzey alanı  4\pi \,r_{0}^{2}.
Statik küresel simetrik asimptotik alanın çözümünün genel göreliliğin  içinde cevabının saklı olduğu gibi, bu çözüm dört boyutlu bir önceden belirlenmiş bir grubu içinde barındırır:
Bunlar tam olarak Schwarzschild koordinatları ile aynı vektör alanına sahiptirler.
Statik gözlemciler

Büyük kütleli bir nesnenin üzerinde verilen bir kütle ile birlikte bir test parçacığına ne kadar bir kuvvet uygulandığı sorusunu sormak mantıklı bir hareket olacaktır, . Bunu öğrenmek için, basit bir çerçeve alanine Kabul etmek işimizi kolaylaştıracaktır.
Sonra, test parçacığının Dünya hattı boyunca hızlandırılması basitçe:
Böylece, parçacık konumunu korumak için radyal olarak, büyüklüğü meşhur Newton denklemi ile belirlenen bir ivme ile dışa doğru hareket edecektir. Bir başka deyişle,, bu konumunu korumak için bir roket motoru kullanan statik bir gözlemci tarafından ölçülen yerçekimsel ivmelenmedir. Buna karşılık olarak, m'in ikinci derecesi için, Schwarzschild vakumundaki dışarıya doğru olan ivmelenmenin büyüklüğü, static bir gözlemci için, r−2 + m^2 r−3; olacaktır.
Statik gözlemci tarafından ölçülen gelgit tensörü;
Burada   {\vec {X}}={\vec {e}}_{0} olacak şekilde kullanırız. İkinci terim gösterir ki gelgitsel kuvvetler Nordstrom'da Einstein'ın yerçekiminden daha fazladır.
Periastria Ekstra Newton Hassasiyet

Daha önceki geodizik denklemlerimizde, ekvatoral koordinat düzleminde   \theta =\pi /2 koyduğumuzda;
ve burada zaman benzeri jeodezik için
V=(1+L^{2}/r^{2})/(1+m/r)^{2} elde ederiz.
Düzgün zamana göre s, farklılaştırırsak, : 2{\dot {r}}{\ddot {r}}={\frac {d}{dr}}\left((E^{2}-V)\,(1+m/r)^{4}\right)\;{\dot {r}} elde ederiz.
Her iki tarafı  {\dot {r}}'ye böldüğümüzde;
E_{c}=L^{2}/(L^{2}+m^{2}) olduğu yerde minimum V'nin  r_{c}=L^{2}/m da meydana geldiğini gördük.
Türevi değerlendirerek ve daha önceki sonuçları kullanarak ve şeklinde  \varepsilon =r-L^{2}/m^{2} ayarlarak
Bu da basit harmonik hareketin birinci dereceden denklemidir. Başka bir deyişl, neredeyse dairesel yörüngelerin radikal bir salınım yapacağı söylenebilir. Ayrıca, Newton yerçekimindekinden farklı olarak, salınımın periyodu dairesel yörünge ile eşleşmeyecektir. Özellikle,
L={\sqrt {mr}} kullandık ve  r_{c}) yi çıkardık, buna karşın
Aradaki fark:
bu nedenle periastrion lag per yörüngesi:
ve birinci dereceden m için, eliptik yörüngenin uzun ekseni
hızında hareket eder.
Bu da genel görelilikteki Schwarzschild vakum çözümü ile karşılaştırılabilir.
Bu nedenle Nordstrom kuramında, eğer eliptik yörüngeler saat yönünün tersine çevrildiğinde, uzun eksek neredeyse saat yönünde döner, oysa genel görelilik kuramına göre altı kat daha hızlı olacak şekilde saat yönünün tersine döner. İlk durumda periastrion lag dan söz edebiliriz ancak ikinci de gelişmiş periastrion dan bahsederiz. Ya da teori üzerine daha çok çalışarak daha genel söylemler elde edebiliriz.
Işık Gecikmesi

Ekvatoral düzlemdeki geodizikler denklemimizde : 0={\frac {-dt^{2}+dr^{2}}{(1+m/r)^{2}}}+r^{2}\,d\phi ^{2}
eşitliğini sağlar.
Boş bir geodiziğin, orjine olan en yakın noktasından öncesi ve sonrası düşünüldüğünde ve mesafeler  R_{1},\,R,\,R_{2} with  R_{1},\,R_{2}\gg R olacak şekilde alındığında  \phi  den kurtulmak isteriz. Dolayısıyla
 R=r\,\cos \phi  olur. Bunun türevini aldığımızda ise  : 0=-r\sin \phi \,d\phi +\cos \phi \,dr
elde ederiz. 
Bu nedenle,
Bunu çizgi elementine yerleştirdiğimizde ve dt için çözdüğümüzde ise
Burada koordinat zamanının birinci olayının en yakın yaklaşımı
ve buna benzer bir şekilde
Newton yaklaşımına göre  geçen koordinat zamanı : {\sqrt {R_{1}^{2}-R^{2}}}+{\sqrt {R_{2}^{2}-R^{2}}} olur.
Nordström  kuramına göre görelilik gecikmesi ise : \Delta t=m\,\left({\sqrt {1-(R/R_{1})^{2}}}+{\sqrt {1-(R/R_{2})^{2}}}\right)
Küçük oranlardaki birinci derece  olur ve olduğu bilindiğinden genel görelilik kuramına göre  R/R_{1},\;R/R_{2} this is just  \Delta t=2m elde edilir.
Örneğin, klasik bir deneyde, verilen herhangi bir zamanda, Dünya'dan bakıldığında, Venüs hemen Güneş'I geçmekte gibi görünürken, Dünya'dan yayılan radar ışınları Güneş ışınlarını sıyırır, Venüs'ü atlar ve Dünya'ya geri döner. Bu durumda, görelilik zaman gecikmesi Nordström kuramına göre 20 mikrosaniye iken genel göreliliğe göre 240 mikrosaniyedir.
Özet

Yukarıda bulduklarımızı aşağıda tabloda özetlenebilir:
|  | Newton | Nordström | Einstein |
| --- | --- | --- | --- |
| Test Parçacığının Hızlanması | m r−2 | m r−2 | m r−2 + m2 r−3 |
| Extra-Coulomb gel-Git Kuvveti | 0 | m2 r−4 diag(-1,1,1) | 0 |
| Dairesel Yörüngenin Yarıçapı | R = L2 m −1 | R = L2 m −1 | R = L2 m−1 − 3 m |
| Yerçekimsel Kırmızı Değişim Faktörü | 1 | 1 + m r −1 | 1 + m r −1 |
| Işığın eğilme Açısı |  \delta \phi ={\frac {2\,m}{R}} | 0 |  \delta \phi ={\frac {4\,m}{R}} |
| Periastria'nın hassasiyet oranı | 0 |  {\frac {\Delta \phi }{\omega _{\rm {orb}}}}=-{\frac {\pi \,m}{R}} |  {\frac {\Delta \phi }{\omega _{\rm {orb}}}}={\frac {6\,\pi \,m}{R}} |
| Zaman Gecikmesi | 0 |  2\,m |  2\,m+2\,m\;\log \left({\frac {4\,R_{1}\,R_{2}}{R^{2}}}\right) |
Vakum çekimsel düzlemsel dalgası

Minkowski uzay zamanında ikili boş grafik için;
dalga denkleminin basit bir çözümü
Bu da z yönünde hareket eden bir dalgayı temsil eder. Bu nedenle Nordström kuramı tam vakum çözümünün
Lorentz manifoldu kabul eder ki izometrinin altı boyutlu Lie öbeği veya öldürücü vektör alanları altı boyutlu lie cebiri
Örneğin,  x\,\partial _{v}+u\,\partial _{x} olduğu  killing vector alanında  eş ölçümlü parametreler ailesinde aşağıdaki şekilde birleşir:
Genel görelilik de olduğu gibi, denklemi bozmadan koordinatları değiştimek mümkündür. Böylece dalga, ye çapraz olarak herhangi  bir yönde yayılabilir. Hiper yüzeylerimiz üzerinde eşölüçümlü grubun olduğunu not etmekte fayda var. Buna karşın, genel görelilik de beş- boyutlu Lie grup eşölçümleri bulunmaktadır. Bunun hakkında aşağıda daha fazla açıklama yaplıcaktır.
Alanda ayarlama yaparsak:
test parçacıklarının hareketsiz (serbest düşme) olduğunu görürüz. Çünkü hızlanma vektörü : \nabla _{{\vec {e}}_{0}}{\vec {e}}_{0}=0 şeklinde yok olmaktadır.
Burada Minkowski uzay zamanına göre, eğer hızlanma vektörü yok olursa, ailenin ortak hareketsiz test parçacıklarına dönüşeceğini not etmekte fayda var. Zaman benzeri jeodezik dünya çizgilerinin uyumu, zaman benzeri birim vektör alanı  {\vec {X}}={\vec {e}}_{0} integrali alınarak,
şeklinde elde edilir.
Bu da tam olarak enine dalga için spin-0 olarak bekleyeceğimiz bir şeydir. Test parçacıklarının benzer ailelerin davranışları genel görelilik kuramına göre oldukça farklıdır çünkü  bunlar spin-2 dalgalarıdır. Bu durum ise Nordström yerçekimi kuramının skaler, Einstein'in teorisinin ise tensör teori olmasından kaynaklanır. 
Diğer yandan, her iki teroride de yerçekimsel dalgalar çapraz dalgalardır. Elektromanyetik dalgaların tabii ki çapraz olması beklenmektedir. Dalga tensörü:
şeklinde bulunur ve bu Nordström kuramına göre spin-0 özelliği sergiler.
Burada açıkladığımız kesin çözüm, düz yayılan yerçekimsel dalga olarak yorumladığımız dalga, Nordström kuramına göre yayılan yerçekimsel radyasyon hakkında bazı bilgiler vermektedir, öte yandan bu radyasyonun oluşuma dair bir bilgi vermemektedir. Bu noktada, doğal genel görelilik teorisinde doğrusallaştırılmış yerçekimi dalga standardının kütleçekim Nordstrom teorisine karşı tartışmak örneksel olacaktır. Ancak bu noktada bunu yapmayacağız.
1933 Belçika Grand Prix

| Yarış ayrıntıları |
| --- | --- | --- |


| Tarih | 9 Temmuz 1933 |  |
Resmî ad: IV Grand Prix de Belgique
Yer: Spa, Belçika
Pist:  Circuit de Spa-Francorchamps   9.268 mil / 14.915 km
Yarışılan mesafe:  40 tur, 370,7 mil / 596,6 km 
Hava: Kuru ve kapalı
Pol
| Pilot |  Louis Chiron | Alfa Romeo |
Zamanı: 
En hızlı tur
| Pilot |  Tazio Nuvolari | Maserati |
Zamanı:  6:01 (40 turluk yarışın 13. turunda)
Podyum
| Birinci |  Tazio Nuvolari | Maserati |
| İkinci |  Achille Varzi | Bugatti |
| Üçüncü |  René Dreyfus | Bugatti |
1933 Belçika Grand Prix'si (resmi adıyla IV Grand Prix de Belgique), 9 Temmuz 1933'te Spa-Francorchamps'ta düzenlenen bir Grand Prix motor sporları yarışıydı. 40 turluk yarışı, Maserati kullanan Tazio Nuvolari kazandı. Yarışı ikinci ve üçüncü olarak Bugatti takımının sürücüleri Achille Varzi ve René Dreyfus tamamlamıştır.
Yarış öncesi

Bir önceki yarış olan Fransa Grand Prix'sinde yer almayan Bugatti ekibi, yeni 2.8 L Bugatti T59'unu Belçika Grand Prix'sine getirerek yarışa geri döndü. Başlangıçta Montlhéry'de ilk kez görücüye çıkması planlanan araba, takımın en deneyimli sürücüsü Achille Varzi tarafından kullanılıyordu. Ancak Varzi, antrenman sırasında T59 ile sorunlar yaşadı ve bu nedenle takım arkadaşlarının kullandığı eski 2.3 L T51 modeline dönmeye karar verdi.
Alfa Romeo ekibinin bir parçası olan Tazio Nuvolari, ekibin arabasını hazırlanma şeklinden pek memnun değildi ve bu nedenle antrenman sırasında her zamanki Alfa Romeo Monza'nın yanı sıra bir Maserati 8CM'yi denemeye karar verdi. Bu araç bir hafta önce Marne Grand Prix'sinde Giuseppe Campari tarafından sürülmüştü. Bu nedenle yarışmaya müsaitti ve Enzo Ferrari ile Ernesto Maserati arasında varılan bir anlaşmanın parçası olarak Scuderia için sözleşmesi olan Nuvolari'ye ödünç verildi. Nuvolari nihayetinde, belirli değişiklikler yapıldıktan sonra 8CM'yi kullanmaya karar verdi.
Yarış raporu

Yarışa arka sıradan başlamasına rağmen, Nuvolari ilk turun sonunda yarışın liderliğini almıştı; en yakın rakipleri takım arkadaşı Borzacchini, Alfa Romeo'daki pol lideri Chiron, Bugatti takımından Varzi ve Dreyfus'du. 100 km'ye yaklaşıldığında Nuvolari, Borzacchini ve Chiron karşısında 17 saniyelik bir üstünlük yakalamıştı, Varzi ise 45 saniyelik fark ile dördüncü sırada yer alıyordu. Lehoux, Varzi'nin 8 saniye gerisindeydi, Zehender ise Dreyfus'un yaklaşık 25 saniye önündeydi. Zehender, yarışın ilk zayiatına uğrayan pilotu oldu onuncu tur sonunda şanzıman sorunu nedeniyle yarış dışı kaldı. Yarış boyunca son sıralarda yer alan İsviçreli sürücü "Marko" (Edgard Markiewicz), aracıyla kaza yapınca yarış dışı kalan ikinci pilot oldu.
200 km'ye yaklaşıldığında, Nuvolari'nin üstünlüğü Borzacchini'ye göre 36 saniyeye yükselirken, Chiron 14 saniye gerideydi. Nuvolari'nin Varzi ve Lehoux üzerindeki üstünlüğü iki dakikadan fazlaydı, pistin geri kalanı yarış liderinin üç dakikadan fazla gerisindeydi. Nuvolari yakıt için pit'e girdiğiinde, Borzacchini'yi çoktan geride bırakan Chiron yarışın liderliğine yükselmişti, Borzacchini, Varzi sırasıyla ikinci ve üçüncülüğe yükselirken, Nuvolari dördüncü sıraya geriledi. Chiron'un 300 km çizgisindeki liderliği Borzacchini'ye iki dakikadan fazlaydı, Nuvolari ise bir dakika geride kaldı ve dördüncü sıradaki Varzi'ye bir buçuk dakika fark açtı. Chiron'un liderliği nispeten kısa sürdü, çünkü aracında yaşadığı sorun nedeniyle yarış dışı kaldı. Fransız pilot Moll, şanzımanı veya debriyajı ile ilgili sorunlar yaşadı bu sorunlar nedeniyle Chiron ile aynı turda yarış dışı kaldı. İki tur sonra, Borzacchini Alfa Romeo Monzası'nın motorunda bir sorunla karşılaştı bunu fırsat bilen Nuvolari liderliğe geri döndü.
Nuvolari'nin 400 km'de Varzi'ye üstünlüğü 1:45'e kadar çıktı ve Varzi'nin takım arkadaşı Dreyfus bir buçuk dakika daha gerideydi.
500 km sonra, Nuvolari Varzi üzerindeki liderliğini 2:14'e kadar çıkardı. Varzi, Dreyfus'a göre hatırı sayılır bir zaman avantajına sahip olduğu için, yarışın sonuna doğru bir lastik değişikliği yapabildi.
Nuvolari, Varzi'ye yaklaşık dört dakikalık bir farkla galibiyet elde ederken, Dreyfus takım arkadaşının üç saniye gerisinde üçüncü sırada yarışı tamamladı.
Sınıflandırma > Yarış

| Poz | No | Sürücü | Araç | Turlar | Zaman/Yarış dışı kalma sebebi | Grid |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- |
| 1 | 22 |  Tazio Nuvolari | Maserati 8CM | 40 | 4:09:11 | 11 |
| 2 | 14 |  Achille Varzi | Bugatti T51 | 40 | +3:45 | 7 |
| 3 | 18 |  René Dreyfus | Bugatti T51 | 40 | +3:48 | 9 |
| 4 | 4 |  Marcel Lehoux | Bugatti T51 | 40 | +4:17 | 2 |
| 5 | 12 |  Eugenio Siena | Alfa Romeo Monza | 40 | +7:59 | 6 |
| 6 | 16 |  William Grover-Williams | Bugatti T51 | 39 | +1 tur | 8 |
| 7 | 8 |  Raymond Sommer | Alfa Romeo Monza | 35 | +5 tur | 4 |
| YD | 10 |  Baconin Borzacchini | Alfa Romeo Monza | 22 | Piston kolu | 5 |
| YD | 6 |  Guy Moll | Alfa Romeo Monza | 20 | Şanzıman/Debriyaj | 3 |
| YD | 2 |  Louis Chiron | Alfa Romeo Monza | 20 | Diferansiyel | 1 |
| YD | 20 |  "Marko" | Bugatti T51 | 15 | Kaza | 10 |
| YD | 24 |  Goffredo Zehender | Maserati 8CM | 10 | Şanzıman | 12 |
| DNA | — |  Giuseppe Campari | Maserati 8CM |  | Marne Grand Prix'de yaralandı |  |
| DNA | — |  Horst von Waldthausen | Alfa Romeo Monza |  | Yarıştan çekildi |  |
| DNA | — |  Julio Villars | Alfa Romeo Monza |  | Yarıştan çekildi |  |
| DNA | — |  Walter Grosch | Alfa Romeo Monza |  |  |  |
| DNA | — |  Jean-Pierre Wimille | Alfa Romeo Monza |  |  |  |
| DNA | — |  Willy Longueville | BugattiT35B |  | Araç hazır değil |  |
Dış Bağlantılar

| 0 | 1 | 2 |
| --- | --- | --- |
| Önceki yarış: 1933 Fransa Grand Prix | FIA Formula 1 Dünya Şampiyonası 1933 sezonu | Sonraki yarış: 1933 İtalya Grand Prix |
| Önceki yarış: 1931 Belçika Grand Prix | Belçika Grand Prix | Sonraki yarış: 1934 Belçika Grand Prix |
1991 Belçika Grand Prix

| Yarış ayrıntıları |
| --- | --- | --- |
16 yarışlık 1991 Formula 1 sezonunun 11. yarışı

| Tarih | 25 Ağustos 1991 |  |
Resmî ad: XL Grand Prix de Belgique
Yer: Circuit de Spa-Francorchamps
Pist:  Kalıcı yarış tesisi   4.312 mil / 6.940 km
Yarışılan mesafe:  44 tur, 189.741 mil / 305.360 km 
Hava: Güneşli
Pol
| Pilot |  Ayrton Senna | McLaren-Honda |
Zamanı: 1:47.811
En hızlı tur
| Pilot |  Roberto Moreno | Benetton-Ford |
Zamanı:  1:55.161 (44 turluk yarışın 40. turunda)
Podyum
| Birinci |  Ayrton Senna | McLaren-Honda |
| İkinci |  Gerhard Berger | McLaren-Honda |
| Üçüncü |  Nelson Piquet | Benetton-Ford |
1991 Belçika Grand Prix, 25 Ağustos 1991'de Spa-Francorchamps'ta düzenlenen bir Formula 1 motorspor yarışıydı. Formula 1 Dünya Şampiyonasının on birinci raundu ve geleceğin Dünya Şampiyonu Michael Schumacher'in ilk yarışıydı.
Yarışı, Ayrton Senna birinci, Gerhard Berger ikinci, Nelson Piquet ise üçüncü olarak bitirmiştir.
Michael Schumacher, 1991 Belçika Grand Prix'de kariyerinin ilk Formula 1 yarışına çıkmıştır.