stanford-oval/wikipedia huggingface dataset:
Zeynep Erkekli

| Zeynep Erkekli |
| --- | --- |
Doğum: Zeynep Efser Erkekli 1964 (60-61 yaşında) İstanbul, Türkiye
Eğitim: Mimar Sinan Üniversitesi İstanbul Devlet Konservatuvarı Tiyatro Bölümü
Meslek: Oyuncu

Zeynep Efser Erkekli, (d. 1964, İstanbul), Türk sinema ve tiyatro oyuncusudur.
Altan Erkekli'nin tiyatro oyuncusu kuzeni Özgür Erkekli'nin eşidir.
İstanbul Belediye Konservatuvarı tiyatro bölümü ve Mimar Sinan Üniversitesi Konservatuvarı tiyatro bölümünden mezun olan sanatçı, Trabzon Devlet Tiyatrosu, Levent Kırca Tiyatrosu, Dostlar Tiyatrosu ve Bursa Devlet Tiyatrosu'nda görev alıp halen İstanbul Devlet Tiyatrosu'nda oyuncu olarak görev yapmaktadır. İtalya'da Dario Fo'nun kadın oyunları üzerine çalışmalarına katılmıştır.
Tiyatro oyunları

Bir Ruhun Hikâyesi: Ingmar Bergman - İstanbul Devlet Tiyatrosu - 2022
Kahramanlar ve Soytarılar: Shakespeare'in Dünyası (Okuma Tiyatrosu): Talât Sait Halman - İstanbul Devlet Tiyatrosu - 2022
Cimri: Moliere - İstanbul Devlet Tiyatrosu - 2013
Sezuan'ın İyi İnsanı: Bertolt Brecht - İstanbul Devlet Tiyatrosu - 2012
Beğendiğiniz Gibi: William Shakespeare - İstanbul Devlet Tiyatrosu - 2010
Çok Yaşa Komedi: Anton Çehov - İstanbul Devlet Tiyatrosu - 2004
Taraf Tutmak: Ronald Harwood - İstanbul Devlet Tiyatrosu - 2003
Sonsuz Döngü: Hugh Whitemore - Tiyatro Stüdyosu - 2002
Efrasiyap'ın Hikâyeleri: İhsan Oktay Anar - İstanbul Devlet Tiyatrosu - 2001
Şapka: Tuncer Cücenoğlu - İstanbul Devlet Tiyatrosu - 2000
Cyrano de Bergerac: Edmond Rostand - İstanbul Devlet Tiyatrosu - 1998
Orkestra: Arthur Miller - İstanbul Devlet Tiyatrosu - 1996
Şehir Uykuda: Özgür Erkekli - İstanbul Devlet Tiyatrosu - 1994
Açık Aile: Dario Fo - Bursa Devlet Tiyatrosu - 1993
Nafile Dünya: Oktay Arayıcı - Levent Kırca ve Oya Başar Tiyatrosu -1992
Sevdalı Bulut: Nâzım Hikmet - Dostlar Tiyatrosu - 1991
Aslan Asker Şvayk: Bertolt Brecht - Dostlar Tiyatrosu - 1990
Ana Hanım Kız Hanım: Cahit Atay - Trabzon Devlet Tiyatrosu - 1988
Gönül Avcısı: Diego Fabri - Trabzon Devlet Tiyatrosu - 1988
Kısmet: Erhan Gökgücü - Trabzon Devlet Tiyatrosu - 1987
Mavi Masal: Salih Yakın - Trabzon Devlet Tiyatrosu - 1987
Tiyatro oyunları > Ödülleri

Ankara Sanat Kurumu Övgüye Değer Kadın Oyuncu Ödülü, 1993, Açık Aile
25. Avni Dilligil Ödülleri En iyi yardımcı kadın oyuncu ödülü, 2001, Efrasiyab'ın Hikâyeleri
XIV. Direklerarası Seyirci Ödülleri En İyi Yardımcı Kadın Oyuncu ödülü, 2014, Cimri, İstanbul Devlet Tiyatrosu
Tiyatro oyunları > Filmografisi

Bebeğim - 2006
Hayal Kurma Oyunları - 1999
Mert Ali Yavuzcan

| Mert Ali Yavuzcan |
| --- | --- |
Doğum: 4 Nisan 1979 (45 yaşında) Bonn, Almanya
Meslek: Oyuncu

Mert Ali Yavuzcan (d. 4 Nisan 1979, Almanya), Türk oyuncudur.
Orta ve lise öğrenimini yurtdışında tamamladı. 2000 yılında Bilkent Üniversitesi Müzik ve Sahne Sanatları Fakültesi, tiyatro bölümünü bitirdi. Aynı yıl İstanbul Şehir Tiyatroları'nda oyuncu olarak göreve başladı. 2008 yılında İstanbul Şehir Tiyatrolarındaki görevinden ayrıldı. 2008/2009 sezonunda Tiyatro Cef'e Letafet oyunu ile konuk oyuncu olarak katıldı. Tiyatronun yanı sıra dizi ve sinema filmi çalışmalarını devam ettirmektedir.
Sahip olduğu ödüller

16.Sadri Alışık Ödülleri "yardımcı dalda yılın en iyi oyuncusu" Bakhalar \ Marat Sade - İstanbul Şehir Tiyatrosu
Tiyatro oyunları

Zengin Mutfağı : İstanbul Şehir Tiyatrosu
Bakhalar : Euripides - İstanbul Şehir Tiyatrosu
Marat Sade : Peter Weiss - İstanbul Şehir Tiyatrosu
Letafet : Soner Olgun - Tiyatro Cef
Gündüze Gebedir Gece : Lars-Noren - İstanbul Şehir Tiyatrosu
Kiralık Konak : Yakup Kadri Karaosmanoğlu - İstanbul Şehir Tiyatrosu
Güneşin Oğlu : İstanbul Şehir Tiyatrosu
Yaprak Dökümü : Reşat Nuri Güntekin - İstanbul Şehir Tiyatrosu
Herkes Aynı Bahçede : Anton Çehov \ Başar Sabuncu - İstanbul Şehir Tiyatrosu
3. Richart : Wiliam shakespeare - İstanbul Şehir Tiyatrosu
Caberet (müzikal)
South Pasific (müzikal)
Filmografisi

Ayazın Sonu Güneş - 2024-
Teşkilat - 2024 (Kral Steven)
Çöp Adam - 2022 (Sarper)
Alparslan: Büyük Selçuklu - 2021
Baş Belası - 2021 (Birol)
Şeref Sözü - 2020 (Metin)
Kuzey Yıldızı İlk Aşk - 2019 (Çetin Alkor)
Çukur - 2018
Dolunay - 2017 (Demir)
Selam Bahara Yolculuk- 2015 Mehmet Baturay
Yalan Dünya - 2013 (Selim)
Unutulmaz - 2009 (Batu)
The Treasure of Ugarit - 2008 (Fuat Antaki)
Aman Annem Görmesin - 2008 (Burak)
Emret Komutanım - 2008 (Kazım)
Senin Uğruna - 2007 (Hakan)
Emret Komutanım Şah Mat - 2006 (Melih)
Kınalı Kuzular Nişanlıya Verilen Söz - 2006 (Semih)
Kanlı Düğün - 2005
Mühürlü Güller - 2003 (Şeşbeş Ali)
Dar Alanda Kısa Paslaşmalar - 2000
Yedi Numara - 2000
Çiçeği Büyütmek - 1998
Lorentz dönüşümü

Türevler için Lorentz dönüşümlerinin türevleri sayfasına bakınız.
Lorentz dönüşümü (veya dönüşümleri) adını Hollandalı fizikçi Hendrik Lorentz'den almıştır. Lorentz ve diğerlerinin referans çerçevesinden bağımsız ışık hızının nasıl gözlemleneceğini açıklama ve elektromanyetizma yasalarının simetrisini anlama girişimlerinin sonucudur. Lorentz dönüşümü, özel görelilik ile uyum içerisindedir. Ancak özel görelilikten daha önce ortaya atılmıştır.
Dönüşümler iki gözlemci tarafından ölçülen uzay ve zaman ölçümlerinin nasıl ilişkili olduğunu açıklar. Farklı hızlarda hareket eden gözlemcilerin farklı uzunluklar, geçen zamanlar ve hatta farklı olayların sıralamaları ölçebileceği gerçeğini yansıtır. Mutlak uzay ve mutlak zaman varsayımında bulunan Newton fiziğinin Galile dönüşümünün (bkz: Galile Değişmezliği) yerini alır. Galile dönüşümü sadece ışık hızından çok daha küçük, göreli hızlarda iyi bir yaklaşımdır.
Lorentz dönüşümü bir lineer dönüşümdür. Bu uzayda bir dönme içerebilir, dönmesiz bir Lorentz dönüşümü Lorentz artışı olarak adlandırılır.
Minkovski uzayı'nda, Lorentz dönüşümleri herhangi iki olay arasında uzay aralığını korumaktadır. Bunun kökeni de sabit kalan uzay-zamanda sadece olay dönüşümlerini tanımlamak, böylece hiperbolik dönme olarak kabul edilebilir bir Minkovski uzayı elde edilir ve ayrıca bu dönüşümlerin çevirilerinin daha genel kümesi Poincaré grubu olarak da bilinir.
Tarihi

Woldemar Voigt, George FitzGerald, Joseph Larmor ve Hendrik Lorentz'in kendisi dahil birçok fizikçi 1887'den beri bu eşitlikler ile kastedilen fizik konularını tartışıyordu.
Oliver Heaviside 1889'un başında Maxwell denklemlerinden yükün küresel bir dağılım olduğunu küresel simetri'sinin olduğunu göstermişti, bunu çevreleyen elektrik alanı'nın yükün etere göre hareketinden sonra  küresel simetrisinin kalkacağını söyledi. FitzGerald bu Heaviside bozulmasına moleküller arası güç sonuçlarını ekledi. Birkaç aydan sonra, FitzGerald hareketli cismin büzülmesi varsayımını yayınlarak 1887 Michelson ve Morley'nin eter-rüzgarı deneyininin şaşırtıcı sonucunu açıkladı. 1892'de Lorentz, daha sonra FitzGerald–Lorentz büzülme hipotezi olarak adlandırılacak olan aynı fikri bağımsız olarak ve daha detaylı bir şekilde sundu.
Bu açıklamalar 1905 öncesinde yaygın olarak bilinmekteydi.
Esîr hipotezine inanan Lorentz (1892–1904) ve Larmor (1897–1900), esîrden, hareketli bir çerçeveye dönüştürüldüğünde sabit kalan Maxwell denklemleri altındaki dönüşümü araştırıyordu. FitzGerald–Lorentz kısalma hipotezinini genişlettiler ve zaman koordinatının tıpkı yerel zaman gibi değiştirilmiş olması gerektiğini buldular. Henri Poincaré, yerel zamana, ışık hızının hareketli çerçevelerde sabit olduğu varsayımı altında saat senkronizasyonunun bir sonucu olduğu yorumunu kattı. Larmor'un kritik zaman genişlemesinin, onun denklemlerinin doğal bir özelliği olduğunu anlayan ilk kişi olduğu bilinir.
1905'te ilk olarak, Poincaré dönüşümün bir öbeğin özelliklerine sahip olduğunu fark eden ilk kişiydi ve ona Lorentz'in adını verdi.
Aynı yılın sonlarında Albert Einstein, görelilik ilkesi ve ışık hızının sabit olduğu varsayımı altında ve esîr hipotezini terk ederek, Lorentz dönüşümünü genişletti ve şimdiki adıyla özel göreliliği yayımladı.
Standart yapılandırmalı çerçevede Lorentz dönüşümü

Her biri uzay ve zaman aralıkları ölçmek için kendi Kartezyen koordinat sistemini kullanan O ve O'′ gibi iki gözlemci düşünün. O (t,x,y,z) ve O'′ (t'′,x'′ ,y'′,z'′) kullansın. Koordinat sistemlerini 3 boyut odaklı olduğunu varsayalım böylece, x-ekseni ve x'′-ekseni doğrudaş, y-ekseni ve y'′-ekseni paralel ve z-ekseni ve z'′-ekseni paralel olsun. Ortak x ekseni boyunca Iki gözlemci arasındaki göreceli hız olan v; O ölçeği O′ ve O'′ taşıyan hız v ile   xx'′ ekseni boyunca üstüstedir; eğer O ölçeği O′  taşıyan hız v ise xx'′ eksen boyunca üst üstedir. Ayrıca koordinat sistemlerinin merkezi aynı, zaman ve pozisyonları üstüsüte, yani aynı olduğunu varsayalım. Bu durum koordinat sistemleri standart yapılandırma içinde olarak ifade edilir.
Bir Lorentz dönüşümünün tersi, koordinatları tam tersi yönde ilişkilendirir; (t'′, x'′, y'′ ,z'′) ölçekli O'′ dan (t, x, y, z) Oya, böylece t, x, y, z,  t'′,' 'x'′ ,y'′ ,z'′ ye bağlıdır. Matematiksel model, orijinal dönüşüm ile neredeyse aynıdır. Tek fark tek tip bağıl hız olumsuzlaması olan ( v'′den -v'ye) astarlı ve astarsız miktarda değişim, çünkü O'′ 'v hızda O ya göre hareket eder ve eşdeğer, O hareket -v hızda  O' ya göre hareket eder. Her ne kadar daha temelde bu simetri, ters dönüşüm (olan değişme ve olumsuzlama ezberci cebir bir sürü kaydeder yürüten) bulmak için zahmetsiz hale getiriyor; bu tüm fiziksel yasaları bir Lorentz dönüşümü altında değişmeden kalması gerektiğini vurgulamaktadır.
{ { çapa | destek } } Aşağıda, gösterilen yönlerdeki Lorentz dönüşümleri "gidiş" olarak adlandırılır.
Bunlar en basit bir halleridir. Standard yapılandırımlı çerçeveler için Lorentz dönüşümü şu şekilde gösterilebilir (örnek için bakınız ve):
burada:
v, x-yönünde hareketli çerçeveler boyunca göreli hız,
c ışık hızı'dır,
\ \gamma ={\frac {1}{\sqrt {1-{\beta ^{2}}}}} Lorentz faktörü'dür (yunan alfabesinde gama),
\ \beta ={\frac {v}{c}} (yunan alfabesinde beta), yine x-yönünde.
Buradaki β ve γ literatür boyunca standarttır. Bu semboller makalenin geri kalanı için aksi belirtilmediği sürece kullanılacaktır. Lineer denklem sistemleri (daha teknik bir ifade olarak lineer dönüşüm), matrisbiçiminde yazılabilir:
Görelilik ilkesine göre, referansın öncelikli çerçevesi yoktur. Bu nedenle ters dönüşümler çerçeve F 'den F çerçevesine sadece v olumsuzlayarak verilmelidir:
burada γ değeri değişmeden kalır.
Standart yapılandırmalı çerçevede Lorentz dönüşümü > y veya z yönünde gidiş

Buraya kadar olan denklemler yalnızca x-yönünde artış içindi. Standart yapılandırma x yerine y veya z yönünde de eşit ölçüde iyi çalışır ve böylece sonuçlari da benzerdir.
y-yönü için:
aşağıdaki şekilde özetlenirse
burada v ve β şimdi y-yönündedir.
z-yönü için:
aşağıdaki şekilde özetlenirse
burada v ve β şimdi z-yönündedir.
Lorentz veya boost(gidiş) matrisi genellikle Λ (yunan alfabesinde büyük lambda) ile ifade edilir. Yukarıda dönüşümler dört-pozisyon X'a uygulanmıştır,
Yukarıdaki yönlerden birindeki gidiş için Lorentz dönüşümü tek bir matris denklemi olarak yazılabilir:
Standart yapılandırmalı çerçevede Lorentz dönüşümü > herhangi bir yönde gidiş > Vektör formu

Daha fazla bilgi: Vektör ve Vektörel izdüşüm
v hızında keyfi yönde hareket için, O, 'O' nun F' koordinat çerçevesindeki −v yönündeki hareketini gözlemlerken O', 'O yu F koordinat çerçevesi içinde v yönündeki hareketini gözlemler. Uzaysal vektör r'yi, v'ye dik ve paralel bileşenlere ayırmak daha kullanışlı olacaktır:
böylece
burada • nokta çarpım ifadesidir (daha fazla bilgi için ortogonalite'ye bakınız). v yönünde sadece zaman ve r‖ bileşeni;
Lorentz faktörü ile "çarpık" şekli:
Paralel ve dik bileşenler r′ yerine  \mathbf {r} _{\bot }=\mathbf {r} -\mathbf {r} _{\parallel } koyularak yok edilebilir:
r‖ ve v olduğu için elimizde
buradan geomtrik ve cebirsel olarak:
v/v, r‖ ile aynı yönde işaret edilen boyutsuz birim vektördür,
r‖ = (r • v)/v,v yönünde r'nin izdüşümüdür,
r‖ yerine koymak için  v faktörü verilir.
Paralel ve dikey bileşenleri ortadan kaldırma yöntemi, paralel-dik şeklinde yazılan herhangi bir Lorentz dönüşümüne uygulanabilir.
Standart yapılandırmalı çerçevede Lorentz dönüşümü > herhangi bir yönde gidiş > Matris formu

Bu denklemler  blok matris şeklinde ifade edilebilir
burada I  3×3 birim matris'tir. veβ = v/c göreli hız vektörüdür(c birimiyle) sütun vektörü – in |kartezyen ve tensör indisli gösterim'dir:
βT = vT/c  devrik – bir satır vektör'dür:
veβ,β nın  büyüklüğü'dür:
Daha açıkça ifade ile:
Λdönüşümü  önceki ile aynı formda yazılabilir,
olan bir yapıya sahiptir: {\begin{bmatrix}c\,t'\\x'\\y'\\z'\end{bmatrix}}={\begin{bmatrix}\Lambda _{00}&\Lambda _{01}&\Lambda _{02}&\Lambda _{03}\\\Lambda _{10}&\Lambda _{11}&\Lambda _{12}&\Lambda _{13}\\\Lambda _{20}&\Lambda _{21}&\Lambda _{22}&\Lambda _{23}\\\Lambda _{30}&\Lambda _{31}&\Lambda _{32}&\Lambda _{33}\\\end{bmatrix}}{\begin{bmatrix}c\,t\\x\\y\\z\end{bmatrix}}.
ve yukarıdan çıkarılabilir bileşenleridir:
burada δij Kronecker deltadır., ve: Latin harfleri için uzaysal bileşen 1, 2, 3, değerlerini alır  ve 4-vektör (yunan harfi burada alınan değerler olan  0, 1, 2, 3 uzay ve zaman bileşenleri içindir.).
Dönüşüm yalnızca "hareket," değildir i.e., x, y gibi iki çerçevenin sürekli bir dönüşümü ve z ekseni paralel  uzayzaman merkezleri denk olanıdır. En genel ayrıca üç eksende bir dönme içeren uygun Lorentz dönüşümüdür, çünkü iki hareketin(boost) yapısı, saf bir boost değil ama bir rotasyonu bir hareket izler .Bu dönüş(rotasyon), Thomas devinimi'ne yol açar. Bu boost(hareket)  bir simetrik matris tarafından verilir, ama genel Lorentz dönüşüm matrisinin simetriğe ihtiyacı yoktur.
Standart yapılandırmalı çerçevede Lorentz dönüşümü > iki boost'un yapısı

Yapıları iki Lorentz boost B(u) ve B(v)'nin hızları u ve vile verilir: B(\mathbf {u} )B(\mathbf {v} )=B\left(\mathbf {u} \oplus \mathbf {v} \right)\mathrm {Gyr} \left[\mathbf {u} ,\mathbf {v} \right]=\mathrm {Gyr} \left[\mathbf {u} ,\mathbf {v} \right]B\left(\mathbf {v} \oplus \mathbf {u} \right),
burada
B(v) 4 × 4 matristir v bileşeni kullanılır, örneğin v1, v2, v3 matrisler girilebilir veya kesirli bileşen v/c  yukardaki gösterim içinde kullanılabilir,
\mathbf {u} \oplus \mathbf {v}  hız-toplamı'dır,
Gyr[u,v] (büyük G) bileşimden kaynaklanan dönmedir. Eğer uzay koordinatlarına eklenen rotasyon 3 × 3 matris formu ile verilirse gyr[u,v], sonra  4 × 4 matris dönmesi  4-koordinat eklenerek verilirir:: \mathrm {Gyr} [\mathbf {u} ,\mathbf {v} ]={\begin{pmatrix}1&0\\0&\mathrm {gyr} [\mathbf {u} ,\mathbf {v} ]\end{pmatrix}}\,,
gyr (küçük g) jiroskobik Thomas deviniminin soyut Jirovektör uzayı'dır,w terimi eklenen bir hız operatörü  olarak tanımlanır:
Minkovski Uzayında dönüşümleri görselleştirme

Ana madde: Minkovski uzayzamanı
Lorentz dönüşümleri Minkovski ışık konisi uzay-zaman diyagramı'nda tasvir edilebilir.
Particle travelling at constant velocity (straight worldline coincident with time ′ axis).
Accelerating particle (curved worldline).
Lorentz transformations on the Minkovski light cone spacetime diagram, for one space and one time dimension.
Minkovski Uzayında dönüşümleri görselleştirme > Hız

Lorentz dönüşümü bir parametre tanımlanarak başka bir kullanışlı forma dökülebilir ϕ Hız'dır (hiperbolik açı'nın bir örneği) böylece
ve böylece
Eşdeğerlilik:
Daha sonra standart yapılandırmayla Lorentz dönüşümü:
Minkovski Uzayında dönüşümleri görselleştirme > Hız > Hiperbolik bağıntılar

Yukardaki bağıntılardan  eφ ve e−φ
ve böylece,
Minkovski Uzayında dönüşümleri görselleştirme > Hız > Koordinatlarda hiperbolik rotasyon

Bizim bağıntılar matris formunda yerine konursa:
Böylece, Minkovski uzayı koordinatlarında Lorentz dönüşümünün hiperbolik rotasyonu gösterilebilir. Buradaϕ parametresi  rotasyonun hiperbolik açısının gösterimidir, sıklıkla hız kaynaklıdır. Bu dönüşüm bazen yukarıda görüntülendiği gibi bir Minkowski diyagramı ile gösterilebilir.
Uzay-zaman aralığı

Verilen bir koordinat sisteminde xμ, eğer iki olay
tarafından A ve B olarak ayrılırsa
ile verilen bu uzayzaman aralığı
Böylece diğer kullanışlı formu Minkowski metriği yazılabilir. Bu koordinat sistemi içinde,
daha sonra,
yazabiliriz
veya, Einstein Toplam kuralı kullanılarak,
Şimdi bir koordinat dönüşümü yaptığımızı varsayalım xμ → x′ μ.Daha sonra, Bu koordinat sistemindeki aralık şöyle verilmektedir
ile verilen bu koordinat sistemi içindeki aralık
veya
Bu  özel relativite'nin bir sonucudur bu aralık  bir değişmezdir.Bu, s2 = s′ 2dir.Bunu tutmak için, şunu gösterebiliriz bu koordinat dönüşümü için (ancak yeterli değildir) gerekli olan form
Burada, Cμ  bir sabit vektödür ve Λμν bir sabit matristir, burada bize gerekli olan
Böyle bir dönüşüm Poincaré dönüşümü]]  veya homojen olmayan Lorentz dönüşümü olarak adlandırılır. The Ca Bir uzay zaman çevrimini temsil etmektedir. Daha sonra Ca = 0,homojen Lorentz dönüşümü veya basit bir Lorentz dönüşümü olarak adlandırılır.
determinant'ı alınırsa
bize verir.
Bu durum:
Uygun Lorentz dönüşümlerinde det(Λμν) = +1 var ve altgrup özel ortogonal grup olarak adlandırılır SO(1,3).
Yanlış Lorentz dönüşümleri det(Λμν) = −1 dır, Herhangi iki yanlış Lorentz dönüşümünün bir ürünü uygun bir Lorentz dönüşümü olacak şekilde  bir alt grup oluşturmazlar.
Λ için en yukarıdaki tanıma bakıldığında gösterilebilir ki (Λ00)2 ≥ 1, bu yüzden de Λ00 ≥ 1 veya Λ00 ≤ −1, sırasıyla ortokronus ve non-ortokronus dur. Uygun Lorentz dönüşümlerinin önemli bir alt grubu  Uygun ortokronus Lorentz dönüşümleri dir ve bu boost ve rotasyonlar tamamen oluşur. Herhangi bir Lorentz dönüşümü uygun bir ortokronus olarak yazılabilir, birlikte iki ayrı dönüşümden biri veya her ikisi ile; P uzay tersleme  ve T zaman tersleme, olan sıfırdan farklı unsurlar:
Poincaré dönüşümleri kümesi bir grup özellikleri taşır ve Poincaré grubu olarak adlandırılır.Erlangen programı adı altında Lorentz dönüşümlerini birleştiren Poincaré grubu tarafından tanımlanan geometrik gösterimi Minkovski uzayı olarak görülebilir. Benzer bir şekilde, tüm Lorenz dönüşümler grubu, bir grup oluşturur, adı Lorentz grubu'dur.
Lorentz dönüşümleri altında değişmez bir büyüklük Lorentz skaler'i bir olarak bilinir.
Daha fazla bilgi

Einstein, Albert (1961), Relativity: The Special and the General Theory, New York: Marxists Internet Archive (1995 tarihinde yayınlandı), ISBN 0-517-88441-0, 22 Kasım 2013 tarihinde kaynağından arşivlendi, erişim tarihi: 30 Eylül 2013
Ernst, A.; Hsu, J.-P. (2001), "First proposal of the universal speed of light by Voigt 1887" (PDF), Chinese Journal of Physics, 39 (3), ss. 211-230, Bibcode:2001ChJPh..39..211E, 16 Temmuz 2011 tarihinde kaynağından (PDF) arşivlendi, erişim tarihi: 30 Eylül 2013
Thornton, Stephen T.; Marion, Jerry B. (2004), Classical dynamics of particles and systems, 5, Belmont, [CA.]: Brooks/Cole, ss. 546-579, ISBN 0-534-40896-6
Voigt, Woldemar (1887), "Über das Doppler'sche princip", Nachrichten von der Königlicher Gesellschaft den Wissenschaft zu Göttingen, 2, ss. 41-51
Bir olayın uzay koordinatları, eylemsizlik referans çerçevelerinde konuşma balonları olarak gösterilen her gözlemci tarafından ölçülen (standart yapılanım içinde).
Üstte:F′ çerçevesi x-ekseni boyunca v hızıyla F çerçevesinden hareket eder.
Altta: F çerçevesi x′ ekseni boyunca  −v  hızıyla  F′den hareket eder.
keyfi yönde hareket.
Hızlandırılan gözlemci (ortada) dünya çizgisi boyunca bir an birlikte hareket eden eylemsizlik çerçeveleri. Dikey yön zamanı yatay mesafeyi gösterir ise, kesikli çizgiler gözlemcinin uzayzaman yörüngesi ("dünya çizgisi") 'dir. Küçük noktalar uzay zamanı belirli olaylarıdır. Bu olayların bir ışığın yanıp sönmesi olduğunu hayal edelim; Bu resmin alt yarısı (orijindeki gözlemcinin geçmiş ışık konisi) iki çapraz çizgi geçmiş olayları gözlemci için görünür olaylardır. Dünya çizgisinin eğimini (dikey olarak sapma) gözlemcinin nispi hızını verir. Gözlemci hızlandırıldığında bir an ortak hareket eden atalet çerçevesi nasıl değiştiklerini unutmayın.
Ayten Uncuoğlu

| Ayten Uncuoğlu |
| --- | --- |
Doğum: 24 Mayıs 1946 (78 yaşında) Eskişehir, Türkiye
Meslek: Tiyatro ve dizi oyuncusu
Etkin yıllar: 1967-günümüz

Ayten Uncuoğlu (d. 24 Mayıs 1946, Eskişehir), Türk oyuncudur.
Ankara Üniversitesi Dil ve Tarih-Coğrafya Fakültesi Tiyatro Bölümü mezunudur. İlk defa 1988'de Bir Tren Yolculuğu adlı filmde görünen sanatçı, asıl çıkışını ise 1996-2001 yılları arasında yayımlanan Çılgın Bediş ile yapmıştır. Bu dizide okul müdiresini canlandıran sanatçı, daha sonra, 2004-2006 yılları arasında atv'de yayımlanan Aliye adlı dizide oynamıştır. 2008'de Aşk Tutulması isimli sinema filminde oynamıştır. Sanatçı, 2007-2011 yılları arasında Kanal D'de yayımlanan Kavak Yelleri adlı dizide Mine'nin anneannesi rolünü oynadı ve bu dizide iyi karakterli birini canlandırdı.
Tiyatro oyunları

Bayrak (oyun) (Berkun Oya) - Krek - 2008
Allı ile Güllü (Ayme Marcel ve Helene Hilly) - Ankara Sanat Tiyatrosu - 1968
Küçük Prens (Exupery) - Ankara Sanat Tiyatrosu - 1967
Çöküş Üçlemesi (Tennessee Willams)- Ümit Çırak Modern Oyunculuk Teknikleri Atölyesi - 2015
Filmografisi

Kara Ağaç Destanı - 2024, Paşa Kadın
Meraklı Adamın 10 Günü - 2024, Şaziye
Ölümüne Aşk - 2023
Gönül Dağı - 2023, Azize
O Kız - 2022-2023, Fatma
Kırmızı Oda - 2021
Zümrüdüanka - 2020-2021, Azimet Demirkan
Avlu - 2019, Safiye
Meryem - 2017-2018, Nurten Sahin
Aşk ve Mavi - 2017, Saadet
Hangimiz Sevmedik - 2016, Adalet Hala
Hanım Köylü - 2016
Kadın İşi: Banka Soygunu - 2014, Anne
Ağlatan Dans - 2014, Dilek
20 Dakika - 2013
Kurtlar Vadisi Filistin - 2011, Abdullah'ın annesi
Kavak Yelleri - 2007-2011, Ayşe Seven
Usta - 2009
Gökten 3 Elma Düştü - 2009, Kayınvalide
Eve Dönüş - 2006
Aliye - 2004-2006
Haziran Gecesi
Dadı - 2001
Çılgın Bediş
Derya Deniz, Börülce babanne
Muş (il)

Bu madde Muş il sınırları içindeki tüm bölgeyi kapsamaktadır. Başlığın diğer anlamları için Muş (anlam ayrımı) sayfasına gidiniz.
| Muş |
| --- | --- |
İl

 İlin Türkiye'deki konumu
 İl sınırları haritası
Ülke: Türkiye
Coğrafi bölge: Doğu Anadolu Bölgesi
İdare
 • Vali: Avni Çakır
Yüzölçümü
 • Toplam: 8.650 km²
Nüfus
 • Toplam: 411.216
 • Kır: 250.328
 • Şehir: 160888
Zaman dilimi: UTC+03.00 (TSİ)
İl alan kodu: 436
İl plaka kodu: 49
Resmî site mus.gov.tr mus.bel.tr
Muş, Türkiye'nin Doğu Anadolu Bölgesi'nin Yukarı Murat-Van Bölümü'nde yer alan bir ildir.
Merkez, Bulanık, Malazgirt, Varto, Hasköy ve Korkut ilçeleri ile birlikte, Muş ilinin nüfusu 411.117'dir. (2020 sonu) Geçimini genellikle tarım ve hayvancılık ile sağlayan halkın büyük bir bölümü köylerde ikamet etmektedir. İl merkezinin denizden yüksekliği 1334 metredir.
İklim

Bölgenin denize uzak ve yüksek olması nedeniyle karasal iklimin etkisi görülür. Çok geniş bir bölge olması ve yükseklik farklarına bağlı olarak iklim özellikleri farklılaşır.
Ekonomi

Başlıca geçim kaynağı tarım ve hayvancılıktır. Kentte pek çok fabrika da mevcuttur.