stanford-oval/wikipedia huggingface dataset:
Versay Barış Antlaşması
İhlaller > Bölgesel

7 Mart 1936'da Alman birlikleri Rheinland'a girdi ve yeniden askerileştirdi. 12 Mart 1938'de, Avusturya Hükûmeti'nin çökmesi için Almanya'nın yaptığı baskının ardından, Alman birlikleri Avusturya'ya girdi ve ertesi gün Hitler Anschluss'u ilan etti: Avusturya'nın Almanya tarafından ilhakı. Ertesi yıl, 23 Mart 1939'da Almanya Memel'i Litvanya'dan ilhak etti.
Uçan kanat

Northrop B-2 Spirit hayalet bombardıman uçağı
Uçan kanat, kesin bir gövdeye sahip olmayan kuyruksuz sabit kanatlı bir uçaktır . Mürettebat, yük, yakıt ve ekipman tipik olarak ana kanat yapısının içinde yer alır, ancak uçan bir kanatta podlar, naceller, kabarcıklar, bomlar veya dikey stabilizeler gibi çeşitli küçük çıkıntılar olabilir.
Teknik olarak uçan kanatlar olmayan bileşik kanat gövdeli uçaklar (blended wing body) ve bazı ultralight uçak tasarımları zaman zaman uçan kanat olarak adlandırılabilir.
Tasarım

Temiz bir uçan kanat, bazen sabit kanatlı uçaklar için teoride aerodinamik olarak en verimli tasarım konfigürasyonu (en düşük sürüklenme) olarak belirtilir. Ayrıca, belirli bir kanat kalınlığı için yüksek yapısal verimlilik sunarak hafiflik ve yüksek yakıt verimliliği sağlar.
Geleneksel stabilize edici yüzeylerden ve ilişkili kontrol yüzeylerinden yoksun olduğu için, saf uçan kanat tasarımları kararsız ve kontrol edilmesi zor bir uçuş yapısı gibi doğal dezavantajlardan muzdariptir. Bu sorunları çözmek genellikle zordur; çözüme yönelik çabalar uçan kanat tasarımının düşük ağırlık ve düşük sürüklenme gibi beklenen avantajlarını azaltabilir veya hatta ortadan kaldırabilir. Ayrıca bu çözümler, ticari havacılık gibi bazı kullanımlar için yeterince güvenli olmayabilir.
Pilot, motorlar, uçuş ekipmanı ve yükün kanat bölümünün içine sığdırılması da çözülmesi zorluk çıkartan bir problemdir.
Uçan kanat tasarımı ile ilgili bilinen diğer problemler ise yunuslama ve sapma ile ilgilidir. Yunuslama sorunları, kuyruksuz uçaklar makalesinde tartışılmıştır. Sapma sorunları aşağıda tartışılmıştır.
Tasarım > Mühendislik tasarımı

Pilotu, motorları, yakıtı, iniş takımını ve diğer gerekli ekipmanı içerecek kadar kalın yapılmış bir kanat, geleneksel bir kanat ve uzun ince gövdeye kıyasla daha fazla ön alana sahip olacaktır. Bu durum geleneksel bir tasarıma göre daha yüksek sürtünme ve dolayısıyla daha düşük verim ile sonuçlanabilir. Bu durumda tipik olarak benimsenen çözüm, kanadı makul ölçüde ince tutmak ve daha sonra uçağa, pratik bir uçağın tüm ihtiyaçlarını karşılamak için çeşitli kabarcıklar, kanatçıklar ve naceller eklemektir.
Bu sorun, kalın bir kanadın sürüklenmesinin hızla yükseldiği ve ince kanatlar gerektiren süpersonik hızlarda daha akut hale gelir. Bugüne dek hiçbir süpersonik uçan kanat inşa edilmemiştir.
Tasarım > Yön kararlılığı

Herhangi bir uçağın sürekli düzeltme yapılmadan uçabilmesi için, sapma yönünde pozitif kararlılığa sahip olması gerekir.
Uçan kanatlarda verimli bir dikey stabilize veya kanatçık takmak için bir dikey kuyruk bulunmaz. Tüm kontrol yüzeyleri doğrudan kanadın arka kısmına takılmalıdır, ancak bu durum aerodinamik merkezden küçük bir moment kolu verir, bu da kontrol yüzeyinin daha verimsiz olmasına ve etkili olması için kontrol yüzeyi alanının geniş olması gerektiği anlamına gelir. Böyle büyük bir kontrol yüzeyi ağırlık ve sürükleme konusunda dezavantajlıdır ve uçan kanadın avantajlarını azaltabilir. Sorun, örneğin düşük en-boy oranına sahip bir delta kanatta olduğu gibi, kanat ok açısını arttırarak ve kanat uçlarının yakınına kanatçıklar yerleştirerek en aza indirilebilir, ancak birçok uçan kanat daha yumuşak bir ok açısına ve sonuç olarak zayıf bir stabiliteye sahiptir.
Başka bir çözüm, kanat ucu bölümlerini önemli bir anhedral ile aşağıya doğru döndürmek, yan taraftan bakıldığında uçağın arkasına doğru dikey alanı artırmaktır.
Hava akışı yönünde bakıldığında ok açılı bir kanadın ön alanı, hava akışına göre sapma açısına bağlıdır. Sapma, öne gelen kanadın sürüklenmesini arttırır ve arka kanadın sürüklenmesini azaltır. Yeterli geriye kanat açısı olan tasarımlarda diferansiyel sürükleme uçağı doğal olarak yeniden hizalamak için yeterlidir. Bu sürüklenme ile sapma kontrolü sistemi, erken dönem Northop uçan kanatlar modellerinde, dikey motor nacelleri (YB-35) veya küçük dikey stabilizeler (YB-49) ile birlikte kullanılmıştır..
Tamamlayıcı bir yaklaşım, geri ok açılı kanat planformu ve uygun bir kanat profili ile birlikte diferansiyel kanat bükümü (kanat kökünden kanat ucuna doğru azalan hücum açısı) kullanır. Prandtl, Pankonin ve diğerleri, 1930'ların ve 1940'larda Horten kardeşlerin uçan kanatlarında yaptıkları incelemelerde, dönüş esnasında sapma istikrarı sağlamak için kanat bükümünün önemini keşfettiler. Yunuslama kontrollerinin kanat uçlarının yakınında bulunması gerekliliği nedeniyle, yukarı hareket eden kanattaki kanatçık, kanat altındaki yüksek basınçlı hava akışını saptırdığı için dönüşü engelleyen bir sürüklenmeye neden olur. Horten kardeşler geliştirdikleri uçakların kanat tasarımında, kanat ucuna doğru azalan hücum açısı sayesinde orta kısımda daha fazla kaldırma ve uçlarda daha az kaldırma ile kanat açıklığı boyunca "çan şeklinde bir kaldırma dağılımı" tanımladı. Kaldırma kuvvetinin dış kanatçıklar tarafından arttırılması, dönüş sırasında kanadın arka (dış) kısmı için hafif bir itme vektörü oluşturur. Bu vektör esasen arka kanadın yükselmenin neden olduğu "olumsuz sapma"yı telafi etmek için öne doğru çeker. Bu konsept uygulamada başarılı olmamıştır.
Tasarım > Sapma kontrolü

Bazı uçan kanat tasarımlarında, herhangi bir dengeleyici kanatçık ve ilişkili kontrol dümenleri çok fazla etkiye sahip olmayacak kadar uçağın ileri kısmında yer alacaktır, bu nedenle bazen sapma kontrolü için alternatif araçlar kullanılır.
Kontrol probleminin bir çözümü diferansiyel sürüklemedir: bir kanat ucunun yakınındaki sürükleme yapay olarak arttırılarak uçağın o kanat yönünde sapmasın neden olur. Tipik yöntemler şunları içerir:
Bölünmüş kanatçıklar: Kanatçığın üst yüzeyi yukarı hareket ederken, alt yüzey aşağı hareket eder. Bir taraftaki kanatçıkları ayırmak, diferansiyel hava freni etkisi yaratarak sapmaya sebep olur.
Spoiler: Hava akışını bozmak ve sürüklemeyi artırmak için kanat üst yüzeyindeki bir spoyler kaldırılır. Bu etkiye genellikle pilot, tasarım veya uçuş bilgisayarı tarafından telafi edilmesi gereken bir kaldırma kaybı eşlik eder.
Spoileronlar . Kaldırma kuvvetini azaltmak için hareket eden bir üst yüzey spoileri (bir kanatçayı yukarı doğru saptırmaya eşdeğer şekilde), uçağın dönüş yönünde yatmasına ve uçağın uzunlamasına eksenini döndürmek için gereken sürükleme miktarının azalmasına neden olur.
Diferansiyel sürükleme yönteminin bir sonucu, uçak sık sık manevra yaparsa, sık sık sürükleme oluşturacağıdır. Bu nedenle, uçan kanatlar hareketsiz havada seyrederken en iyi durumdadır; türbulanslı havada veya rota değiştirirken uçak geleneksel bir tasarıma göre daha az verimli olabilir.
Northrop YB-35 bombardıman uçağı prototipi II. Dünya Savaşı sırasında geliştirilmeye başlandı.
Northrop YB-49, jet motorlaryla donatılan YB-35 bombardıman uçağıydı.
Alman Horten Ho 229, II. Dünya Savaşı'nın son günlerinde uçtu. Jet motorlarıyla çalışan ilk uçan kanattı.
Smithsonian Müzesi'nin Paul Garber Tesisi'nde yer alan Horten Ho 229 V3'ün henüz restore edilmemiş bir parçası, 2007.
Ulusal Hava ve Uzay Müzesi Steven F. Udvar-Hazy Center'da sergilenen Northrop N-1M
David Degen

| 0 | 1 | 2 | 3 |
| --- | --- | --- | --- |
 
Kişisel bilgileri
Tam adı:  David Degen
Doğum tarihi:  15 Şubat 1983 (41 yaşında)
Doğum yeri:  Liestal, İsviçre
Boyu:  1,83 m (6 ft 0 in)
Mevkii:  Orta saha
Altyapı kariyeri
1996-1999:  Basel
1999-2000:  Aarau
Profesyonel kariyeri*
| Yıllar |  Takım |  Maç |  (Gol) |
| 2000-2003 |  Aarau |  29 |  (3) |
| 2003-2006 |  Basel |  83 |  (9) |
| 2006-2008 |  Borussia Mönchengladbach |  18 |  (2) |
| 2007-2008 |  → Basel (kiralık) |  20 |  (3) |
| 2008-2012 |  Young Boys |  106 |  (17) |
| 2012-2014 |  Basel |  34 |  (3) |
| Toplam |   |  290 |  (37) |
Millî takım kariyeri
| 2000-2001 |   İsviçre U-17 |  10 |  (3) |
| 2001 |   İsviçre U-19 |  4 |  (0) |
| 2002-2003 |   İsviçre U-20 |  6 |  (0) |
| 2003-2005 |   İsviçre U-21 |  24 |  (6) |
| 2006-2011 |   İsviçre |  17 |  (0) |
 * Yalnızca lig maçları ve gollerini içerir. Güncelleme: 13 Ocak 2024 (2024-01-13) 
David Degen (d. 15 Şubat 1983), İsviçreli eski millî futbolcudur.
İyilik (dizi)

| İyilik |
| --- | --- |
Format: Televizyon dizisi
Tür: Dram Aşk
Uyarlama: Show Window: The Queen's House
Senarist: Özge Korkmaz
Yönetmen: Murat Öztürk
Başrol: Hatice Şendil İsmail Demirci Sera Kutlubey
Besteci: Alp Yenier Emre Altaç Duygu Yazgan
Ülke:  Türkiye
Dili: Türkçe
Sezon sayısı: 2
Bölüm sayısı: 27
Yapım
Yapımcı: Merve Girgin Direnç Aksoy
Mekân: İstanbul
Gösterim süresi: 130 dakika
Yapım şirketi: Medyapım
Yayın bilgileri
Kanal: FOX
Görüntü formatı: 576i (16:9 SDTV) 1080i (HDTV)
Ses formatı: Stereo
Yayın tarihi: 28 Nisan 2022 - 19 Ocak 2023
Durumu: Sona erdi


İyilik, Medyapım imzalı, ilk bölümü 28 Nisan 2022 tarihinde yayınlanan, yönetmenliğini Murat Öztürk'ün üstlendiği, başrollerini Hatice Şendil, İsmail Demirci ve Sera Kutlubey'in paylaştığı dram türündeki Türk televizyon dizisi. 2 sezondan oluşan dizi, 19 Ocak 2023 tarihinde yayınlanan 27. bölümüyle final yaparak sona ermiştir.
Oyuncu kadrosu ve karakterler > Ana karakterler

| Oyuncu | Karakter | Bölüm |
| --- | --- | --- |
| Hatice Şendil | Neslihan Arkun | 1-27 |
| İsmail Demirci | Murat Yücesoy | 1-27 |
| Sera Kutlubey | Damla Dinçer | 1-27 |
| Perihan Savaş | Şahika Arkun | 1-27 |
Oyuncu kadrosu ve karakterler > Yardımcı karakterler

| Oyuncu | Karakter | Bölüm |
| --- | --- | --- |
| Mina Akdin | Nehir | 1-27 |
| Umut Kaplıca | Batu | 1-27 |
| Sefa Tantoğlu | Balkan | 1-27 |
| Pelinsu Karayel | Ayşıl | 1-27 |
| Elif Gizem Aykut |  | 1-27 |
| Bahadır Vatanoğlu | Atilla | 9-27 |
| İlayda Aydın | Gizem | 2-27 |
| Erdem Akakçe | Necati | 3-27 |
| Çiçek Acar | Songül | 3-27 |
| Süeda Çil | Handan | 25-27 |
Oyuncu kadrosu ve karakterler > Bitirilen karakterler

| Oyuncu | Karakter | Bölüm |
| --- | --- | --- |
| Mehmet Aykaç | Sinan | 4-13 |
| Doruk Sarıduman |  | 4-13 |
| Gülin Ermiş |  | 4-13 |
| Ayşe Tunaboylu | Celile | 5, 8 |
| Cihat Tamer | Harun | 6-8 |
| Özgür Çevik | Koray Demirağ | 2-16 |
| İrem Tuncer | Melis | 14-20 |
| Ogün Kaptanoğlu | Poyraz | 14-24 |
Oyuncu kadrosu ve karakterler > Konuk oyuncular

| Oyuncu | Karakter | Bölüm |
| --- | --- | --- |
| Yonca Türkman | Nehir'in Öğretmeni | 3 |
| Kahraman Sivri |  | 6 |
Yayın takvimi

| Sezon | Yayın günü ve saati | Sezon başlangıcı | Sezon finali | Çekilen bölüm sayısı | Bölüm aralığı | Yayın yılı | TV kanalı |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- |
| 1. sezon | Perşembe 20.00 | 28 Nisan 2022 | 16 Haziran 2022 | 8 | 1-8 | 2022 | FOX |
| 2. sezon | Perşembe 20.00 | 8 Eylül 2022 | 19 Ocak 2023 (Final) | 19 | 9-27 | 2022-2023 | FOX |
Bölümler > 1. sezon (2022)

| Bölüm | Yönetmen | Senarist | Yayın tarihi | Reyting (TOTAL) | Sıra (TOTAL) | Reyting (AB) | Sıra (AB) | Reyting (ABC1) | Sıra (ABC1) |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- |
| 1. Bölüm | Murat Öztürk | Özge Aras | 28 Nisan 2022 | 3,06 | 9. | 2,41 | 10. | 2,98 | 8. |
| 2. Bölüm | Murat Öztürk | Özge Korkmaz | 5 Mayıs 2022 | 3,45 | 8. | 3,66 | 4. | 3,86 | 4. |
| 3. Bölüm | Murat Öztürk | Özge Korkmaz | 12 Mayıs 2022 | 3,61 | 5. | 3,77 | 4. | 3,85 | 5. |
| 4. Bölüm | Murat Öztürk | Özge Korkmaz | 19 Mayıs 2022 | 4,89 | 3. | 4,64 | 3. | 4,96 | 2. |
| 5. Bölüm | Murat Öztürk | Özge Korkmaz | 26 Mayıs 2022 | 3,95 | 3. | 3,57 | 3. | 3,97 | 5. |
| 6. Bölüm | Murat Öztürk | Özge Korkmaz | 2 Haziran 2022 | 4,05 | 3. | 3,17 | 3. | 3,96 | 3. |
| 7. Bölüm | Murat Öztürk | Özge Korkmaz | 9 Haziran 2022 | 4,34 | 2. | 3,79 | 2. | 4,54 | 2. |
| 8. Bölüm (Sezon Finali) | Murat Öztürk | Özge Korkmaz | 16 Haziran 2022 | 4,30 | 3. | 3,76 | 2. | 4,03 | 2. |
Bölümler > 2. sezon (2022-2023)

| Bölüm | Yönetmen | Senarist | Yayın tarihi | Reyting (TOTAL) | Sıra (TOTAL) | Reyting (AB) | Sıra (AB) | Reyting (ABC1) | Sıra (ABC1) |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- |
| 9. Bölüm | Murat Öztürk | Ayşe Teker, Özge Korkmaz | 8 Eylül 2022 | 4,35 | 1. | 3,18 | 4. | 3,84 | 3. |
| 10. Bölüm | Murat Öztürk | Ayşe Teker, Özge Korkmaz | 15 Eylül 2022 | 4,55 | 1. | 2,84 | 5. | 3,58 | 4. |
| 11. Bölüm | Murat Öztürk | Ayşe Teker, Özge Korkmaz | 22 Eylül 2022 | 4,42 | 1. | 2,29 | 10. | 3,86 | 5. |
| 12. Bölüm | Murat Öztürk | Ayşe Teker, Özge Korkmaz | 29 Eylül 2022 | 3,55 | 7. | 2,46 | 8. | 3,27 | 6. |
| 13. Bölüm | Murat Öztürk | Ayşe Teker, Özge Korkmaz | 6 Ekim 2022 | 2,96 | 9. | 1,47 | 21. | 2,25 | 15. |
| 14. Bölüm | Murat Öztürk | Ayşe Teker, Özge Korkmaz | 13 Ekim 2022 | 3,31 | 9. | 2,00 | 13. | 3,24 | 8. |
| 15. Bölüm | Murat Öztürk | Ayşe Teker, Özge Korkmaz | 20 Ekim 2022 | 3,61 | 9. | 2,05 | 12. | 3,32 | 7. |
| 16. Bölüm | Murat Öztürk | Ayşe Teker, Özge Korkmaz | 27 Ekim 2022 | 3,37 | 9. | 2,26 | 8. | 3,10 | 9. |
| 17. Bölüm | Murat Öztürk | Ayşe Teker, Özge Korkmaz | 3 Kasım 2022 | 3,14 | 11. | 1,99 | 13. | 3,26 | 10. |
| 18. Bölüm | Murat Öztürk | Ayşe Teker, Özge Korkmaz | 10 Kasım 2022 | 2,70 | 13. | 1,69 | 20. | 2,59 | 15. |
| 19. Bölüm | Murat Öztürk | Ayşe Teker, Özge Korkmaz | 17 Kasım 2022 | 3,16 | 11. | 1,73 | 19. | 2,78 | 11. |
| 20. Bölüm | Murat Öztürk | Ayşe Teker, Özge Korkmaz | 24 Kasım 2022 | 3,12 | 14. | 2,04 | 16. | 2,55 | 15. |
| 21. Bölüm | Murat Öztürk | Ayşe Teker, Özge Korkmaz | 1 Aralık 2022 | 3,27 | 13. | 1,64 | 23. | 2,87 | 16. |
| 22. Bölüm | Murat Öztürk | Ayşe Teker, Özge Korkmaz | 8 Aralık 2022 | 3,34 | 10. | 2,31 | 14. | 3,04 | 14. |
| 23. Bölüm | Murat Öztürk | Ayşe Teker, Özge Korkmaz | 15 Aralık 2022 | 3,38 | 11. | 2,64 | 11. | 2,90 | 12. |
| 24. Bölüm | Murat Öztürk | Ayşe Teker, Özge Korkmaz | 22 Aralık 2022 | 3,54 | 9. | 2,42 | 12. | 3,36 | 11. |
| 25. Bölüm | Murat Öztürk | Ayşe Teker, Özge Korkmaz | 29 Aralık 2022 | 3,24 | 10. | 1,81 | 16. | 2,86 | 12. |
Yılbaşı nedeniyle ara verildi.
| 26. Bölüm | Murat Öztürk | Ayşe Teker, Özge Korkmaz | 12 Ocak 2023 | 2,72 | 14. | 1,80 | 15. | 2,65 | 14. |
| 27. Bölüm (Final) | Murat Öztürk | Ayşe Teker, Özge Korkmaz | 19 Ocak 2023 | 3,18 | 13. | 1,60 | 16. | 3,04 | 13. |
Tuğçe Beder

Tuğçe Beder, Türk judocudur. 48 kiloda Kocaeli Büyükşehir Belediye Kağıtspor ve millî takım adına müsabakalara katılmaktadır.
Kariyeri

Beder, 2012 yılında ortaokul yıllarında hobi olarak judo yapmaya başladı. Daha sonra hocalarının teşvikiyle profesyonel olarak devam etti. Yurtiçi ve yurtdışı müsabakalarda çeşitli dereceler kazandı Kocaeli Büyükşehir Belediyesi Kağıt Spor Kulübü'nde Dan 2 siyah kuşak derecesinde sporcudur.
Beder, ilk uluslararası madalyasını Bosna Hersek'in Saraybosna kentinde düzenlenen 2015 Dünya Yıldızlar Judo Şampiyonası'nda bronz madalya ile kazandı. Bulgaristan'ın Sofya kentinde düzenlenen 2018 Avrupa Gençler Judo Şampiyonası'nda 48 kiloda gümüş madalya kazanan Beder, finalde yaşadığı omuz sakatlığı nedeniyle müsabakayı tamamlayamadı. Türkiye'nin Konya kentinde düzenlenen 2021 İslami Dayanışma Oyunları'nda altın madalya kazanmıştır. Özbekistan'ın Taşkent kentinde düzenlenen 2022 Dünya Judo Şampiyonası - Kadınlar 48 kiloda beşinci olmuştur. Polonya'nın Łódź kentinde düzenlenen 2022 Avrupa Üniversiteler Oyunları'nda finalde vatandaşı Sıla Ersin'e yenilerek gümüş madalya almıştır.
Birleşik Arap Emirlikleri'nin Abu Dabi kentinde düzenlenen 2024 Dünya Judo Şampiyonası'nda yarışmıştır. Bronz madalya için yapılan repesaj maçını kaybetti. 48 kg klasmanında elde ettiği beşincilik, ülkesini Paris, Fransa'da düzenlenecek 2024 Olimpiyatları'nda temsil etmeye hak kazanması için yeterli olmuştur. Fransa'nın Paris kentindeki Grand Palais Éphémère'de düzenlenen 2024 Yaz Olimpiyatları'nda kadınlar 48 kiloda ilk turda Fransız Shirine Boukli'ye kaybedrek turnuvaya veda etmiştir.
Sıfır alan NMR
Sıfır alan NMR deneyleri > Spin Hamiltonianlari

Nükleer spinlerin serbest evrimi, sıvı durumunda nükleer manyetik rezonans için iki ana terime ayrılabilen bir Hamiltonian ( {\hat {H}}) tarafından kontrol edilir. İlk terim ( {\hat {H}}_{z}) spinler ile kimyasal kaymayı ( \sigma ) da içeren dış manyetik alan arasındaki Zeeman etkileşimine karşılık gelir. Zeeman etkileşimine karşılık gelir ( \sigma ). İkinci terim ( {\hat {H}}_{J}) dolaylı spin-spin veya J-eşleşme etkileşimine karşılık gelir.
{\hat {H}}={\hat {H}}_{z}+{\hat {H}}_{J}, olduğunda:
{\hat {H}}_{z}=-\hbar \sum _{a}\gamma _{a}(1-\sigma _{a}){\hat {I}}_{a}\cdot B_{0} ve
{\hat {H}}_{J}=-\hbar 2\pi \sum _{a>b}J_{ab}{\hat {I}}_{a}\cdot {\hat {I}}_{b} ’dır.
Eşleşmiş spinlerin tüm sisteminin özeti:  \hbar , indirgenmiş Planck sabitini belirtir;  \gamma _{a}, spin a'nın jiromanyetik oranını belirtir;  \sigma _{a}, a spini için kimyasal kaymanın izotropik kısmını belirtir;  I_{a}, a spininin spin operatörünü belirtir;  B_{0} sistemdeki tüm spinlerin maruz kaldığı dış manyetik alandır ve  J_{ab}, a ve b spinleri arasındaki J-eşleşme sabitidir.
Daha da önemlisi,  {\hat {H}}_{z} ve  {\hat {H}}_{J}' nin görece gücü (dolayısıyla böyle bir sistemin spin dinamiği) manyetik alana bağlıdır. Örneğin, geleneksel NMR’da,  |B_{0}| genellikle 1 T'den daha büyüktür, bu nedenle 1H'nin Larmor frekansı,  \nu _{0}=-\gamma B_{0}/2\pi  onlarca MHz'i aşmaktadır. Bu, tipik olarak Hz ila yüzlerce Hz olan  J - eşleşme değerlerinden çok daha yüksektir. Bu limitte  {\hat {H}}_{J},  {\hat {H}}_{z} için bir pertürbasyondur. Buna karşılık, nanotesla düzeyindeki manyetik alanda, Larmor frekansları  J-eşleşmelerinden çok daha küçük olabilir ve bu duruma  {\hat {H}}_{J} baskındır.
Sıfır alan NMR deneyleri > Polarizasyon

ZULF NMR’da sinyal nükleer spin manyetizasyonu ile doğru orantılı olduğundan, sinyali tespit edebilmek için ilk olarak nükleer spin topluluğunu polarize etmek gerekir. Nükleer spin polarizasyonu oluşturmak için birkaç farklı yöntem mevcuttur. En yaygın olanı, spinlerin bir manyetik alanda termal dengeye ulaşmasına izin vermektir ve Zeeman etkileşimi nedeniyle manyetik alanla nükleer spin hizalaması ile zayıf spin polarizasyonu meydana gelir. Bu şekilde üretilen polarizasyon, tesla manyetik alan şiddeti için 10−6 seviyesindedir.
Alternatif bir yaklaşım ise nükleer spin polarizasyonu oluşturmak için kimyasal ve fiziksel yöntemler olan hiperpolarizasyon tekniklerini kullanmaktır. Örnek olarak para hidrojen kaynaklı polarizasyon, soy gaz atomlarının spin-değişimli optik pompalanması, çözünme dinamik nükleer polarizasyon ve kimyasal olarak indüklenmiş dinamik nükleer polarizasyon yöntemleri verilebilir.
Sıfır alan NMR deneyleri > Uyarma ve spin manipülasyonu

NMR deneyleri için, spin sisteminin geçici, durağan olmayan bir durumunun oluşması gerekmektedir. Geleneksel yüksek alan NMR deneylerinde, radyo frekans darbeleri, manyetizasyonu ana manyetik alan yönünden yatay düzleme doğru eğer. Yatay düzleme ulaştıktan sonra manyetizasyon artık durağan bir durumda (ya da özdurumu'nda) değildir ve bu nedenle, saptanabilir bir salınımla manyetik alan yaratarak ana manyetik alan etrafında presesyon hareketi yapmaya başlar.
ZULF deneylerinde, spin sisteminin durağan olmayan durumların oluşumunu indüklemek için sabit manyetik alan darbeleri kullanılır. Sıfır alan eigenstate’leri arasında koherens oluşmasını sağlamak için iki ana strateji vardır: (1) manyetik alanın sözde yüksek alandan, sıfır veya ultra düşük manyetik alana aniden geçirilmesi veya (2) yavaşça numuneye uygulanan manyetik alan azaltılarak sıfır manyetik alana ulaşılıp Zeeman popülasyonunu sıfır alan eigenstate’e dönüştürülmesi ve hemen ardından sabit manyetik alan darbesi uygulanması. Basit bir heteronükleer J-eslenme spin çifti durumunda, bu uyarma şemalarının her ikisi de tekli ve üçlü state’ler arasında bir geçişi indükler, bu da saptanabilir bir salınımlı manyetik alan oluşturur. Ancak, seçici darbeler, iki boyutlu deneyler ve ayrıştırma şemaları  gibi daha karmaşık darbe dizileri de bildirilmiştir.
Sıfır alan NMR deneyleri > Sinyal deteksiyonu

NMR sinyalleri genellikle endüktif olarak saptanır, ancak bir ZULF deneyinde numuneler tarafından yayılan elektromanyetik radyasyonun düşük frekanslı olması nedeniyle, enduktif algılama yöntemi düşük alanlardaki ölçümlerde kullanışsızdır. Bu nedenle, katı numunelerde sıfır alan NMR’ını ölçmek için ilk yaklaşım manyetik alan döngüsü teknikleriydi. Alan döngüsü tekniği üç adımdan oluşur: hazırlık, evrim ve algılama. Hazırlık aşamasında nükleer spinleri manyetize etmek için bir manyetik alan uygulanır. Daha sonra, evrim aşamasını başlatmak için manyetik alan aniden sıfıra indirilir ve böylece manyetizasyon sıfır alan Hamiltonian’ı altında gelişir. Bir süre sıfır alanda bekledikten sonra manyetik alan tekrar uygulanır ve sinyal yüksek alanda endüktif olarak algılanır. Tek bir alan döngüsünde, gözlemlenen manyetizasyon, sıfır alan gelişim süresinde yalnızca tek bir değere karşılık gelir. Manyetik alan döngü deneylerinde sıfır alanda gecen zamanı değiştirerek, yani manyetizasyonun gelişmesi ve azalmasını nokta nokta tespit ederek, zamanla değişen manyetizasyon saptanabilir. Bu manyetizasyonun Fourier dönüşümü yapılarak, sıfır alan absorbsiyon spektrumu elde edilir.
Son derece hassas manyetometre tekniklerinin ortaya çıkması, yerinde sıfır alan NMR sinyallerinin saptanabilmesini sağladı. Örnekler arasında süper iletken kuantum girişim cihazları (SQUID'ler), manyetorezistif sensörler ve SERF atomik manyetometreler sayılabilir. SQUID'ler yüksek duyarlılığa sahiptir, ancak çalışmak için kriyojenik koşullar gerektirir, bu da kimyasal veya biyolojik numunelerin tespiti için kullanılmalarını pratik olarak biraz zorlaştırır. Manyetorezistif sensörler daha az hassas olmakla birlikte kullanımları kolaydır ve NMR örneğine daha yakın yerleştirilebilmeleri, yakinlik duyarlılığı arttırdığından, avantajlıdır. ZULF NMR deneylerinde kullanılan en yaygın sensörler, yüksek hassasiyete sahip olan ve bir NMR numunesinin yakınına yerleştirilebilen optikli pompalanan manyetometrelerdir.
ZULF rejiminin tanımı

Sıfır, ultra düşük, düşük ve yüksek alan NMR arasındaki sınırlar kesin olarak tanımlanmamıştır, ancak yaklaşık ise yarayan tanımlar çözeltideki küçük molekülleri içeren deneylerde rutin kullanımdadır. Sıfır ile ultra düşük alan arasındaki sınır, genellikle nükleer spin presesyon frekansının spin relaksasyon hızıyla eşleştiği manyetik alan olarak tanımlanır, yani sıfır manyetik alanda nükleer spinler, dış alan etrafında ilerlediklerinden daha hızlı gevşer. Ultra düşük ile düşük alan arasındaki sınır genellikle, farklı nükleer spin türleri arasındaki Larmor frekans farklılıklarının spin-spin (J veya dipolar) eşleşmeleriyle eşleştiği, yani ultra düşük alan spin-spin eşleşmelerinin hâkim olduğu ve Zeeman etkileşiminin pertubasyon olduğu alan olarak tanımlanır. Düşük ile yüksek alan arasındaki sınır daha belirsizdir ve bu terimler uygulama veya araştırma konusuna bağlı olarak farklı şekillerde kullanılmaktadır. ZULF NMR söz konusu olduğunda sınır, bir numunedeki aynı izotopik türün çekirdekleri arasındaki kimyasal kayma farklılıklarının spin-spin etkileşimi eşleştiği alan olarak tanımlanır.
Bu tanımların çalışılmakta olan numuneye büyük ölçüde bağlı olduğunu ve alan rejimi sınırlarının nükleer spin türleri, spin-spin eşleşme kuvveti ve spin relaksasyon süreleri gibi numuneye has parametrelerle yüksek oranda farklılaşabileceğini belirtmek gerekir.
Konuyla ilgili yayınlar

MP Ledbetter, C. Crawford, A. Pines, D. Wemmer, S. Knappe, J. Kitching, D. Budker " Sıfır manyetik alanda NMR J-spektrumlarının optik tespiti 6 Aralık 2021 tarihinde Wayback Machine sitesinde arşivlendi. " J. Magn. Rezonans. (2009), 199, 25-29.
T. Theis, P. Ganssle, G. Kervern, S. Knappe, J. Kitching, MP Ledbetter, D. Budker ve A. Pines; “ Parahidrojenle güçlendirilmiş sıfır alan nükleer manyetik rezonans 6 Aralık 2021 tarihinde Wayback Machine sitesinde arşivlendi. ” Nature Physics (2011), 7, 571–575.