stanford-oval/wikipedia huggingface dataset:
III. Ludwig (Bavyera kralı)

| III>  Ludwig |
| --- | --- |
1912'de Ludwig
Bavyera kralı
Hüküm süresi: 5 Kasım 1913 – 13 Kasım 1918
Önce gelen: Otto

Doğum: 7 Ocak 1845 Münih, Bavyera Krallığı
Ölüm: 18 Ekim 1921 (76 yaşında) Sárvár, Macaristan Krallığı
Defin: Frauenkirche
Eş(ler)i: Avusturya-Esteli Maria Theresa (e. 1868; ö. 1919)
Çocuk(lar)ı: Prens Rupprecht Hohenzollern prensesi Adelgunde Maria Ludwiga Theresia Prens Karl Prens Franz Prenses Mathilde
Hanedan: Wittelsbach
Babası: Luitpold
Annesi: Auguste Ferdinande
Dini: Katolik Kilisesi
III. Ludwig (7 Ocak 1845 - 18 Ekim 1921), 1913'ten 1918'e kadar son Bavyera kralıdır.
| --- | --- |
Otorite kontrolü :  BNF: cb14976564s (data)  GND: 118729373  ISNI: 0000 0000 2739 3271  LCCN: n88036641  NLI: 987007276901105171  NTA: 070693579  SUDOC: 190791616  VIAF: 62343805   WorldCat (LCCN): n88-036641
Hüfingen

| Hüfingen |
| --- | --- |
Şehir

  Mühür 
Hüfingen
Ülke:  Almanya
Eyalet: Baden-Württemberg
Nüfus (31 Aralık 2011)
 • Toplam: 7.656
Resmî site http://www.huefingen.de/
Hüfingen, Almanya'da Baden-Württemberg eyaletinde yer alan bir şehirdir. Nüfusu 31 Aralık 2011 sayımlarına göre 7,656 kişidir.
Hürriyet, Mezitli

| Hürriyet |
| --- | --- |
Mahalle

 HürriyetHürriyet'in Mersin'deki konumu 
 Mahallenin haritadaki yeri
 Mersin ilinin Türkiye'deki konumu
Ülke:  Türkiye
İl: Mersin
İlçe: Mezitli
Coğrafi bölge: Akdeniz Bölgesi
İdare
 • Yönetici: Muhtar İhtiyar heyeti
Nüfus (2019): 863
Zaman dilimi: UTC+03.00 (TSİ)
İl alan kodu: 324
İl plaka kodu: 33
Posta kodu: 33180
Hürriyet, Mersin ilinin Mezitli ilçesine bağlı bir mahalledir.
Nüfus

| Yıllara göre mahalle nüfus verileri |
| --- | --- | --- |
| 2019 | 863 |  |
| 2018 | 826 |  |
| 2017 | 809 |  |
| 2016 | 788 |  |
| 2015 | 761 |  |
| 2014 | 754 |  |
| 2013 | 750 |  |
| 2012 | 756 |  |
| 2011 | 727 |  |
| 2010 | 744 |  |
| 2009 | 766 |  |
| 2008 | 695 |  |
| 2007 | 732 |  |
Hürriyet, Orhangazi

| Hürriyet |
| --- | --- |
Mahalle

 HürriyetHürriyet'in Bursa'daki konumu 
 Mahallenin haritadaki yeri
 Bursa ilinin Türkiye'deki konumu
Ülke:  Türkiye
İl: Bursa
İlçe: Orhangazi
Coğrafi bölge: Marmara Bölgesi
İdare
 • Yönetici: Muhtar İhtiyar heyeti
Nüfus (2019): 10.810
Zaman dilimi: UTC+03.00 (TSİ)
İl alan kodu: 224
İl plaka kodu: 16
Posta kodu: 16800
Hürriyet, Bursa ilinin Orhangazi ilçesine bağlı bir mahalledir.
Nüfus

| Yıllara göre mahalle nüfus verileri |
| --- | --- | --- |
| 2019 | 10.810 |  |
| 2018 | 10.556 |  |
| 2017 | 10.521 |  |
| 2016 | 10.259 |  |
| 2015 | 10.114 |  |
| 2014 | 10.002 |  |
| 2013 | 10.002 |  |
| 2012 | 9.833 |  |
| 2011 | 9.919 |  |
| 2010 | 9.741 |  |
| 2009 | 9.542 |  |
| 2008 | 9.383 |  |
| 2007 | 9.523 |  |
Hürriyet, Oğuzeli

| Hürriyet |
| --- | --- |
Mahalle

 HürriyetHürriyet'in Gaziantep'teki konumu 
 Mahallenin haritadaki yeri
 Gaziantep ilinin Türkiye'deki konumu
Ülke:  Türkiye
İl: Gaziantep
İlçe: Oğuzeli
Coğrafi bölge: Güneydoğu Anadolu Bölgesi
İdare
 • Yönetici: Muhtar İhtiyar heyeti
Nüfus (2019): 910
Zaman dilimi: UTC+03.00 (TSİ)
İl alan kodu: 342
İl plaka kodu: 27
Posta kodu: 27900
Hürriyet, Gaziantep ilinin Oğuzeli ilçesine bağlı bir mahalledir.
Nüfus

| Yıllara göre mahalle nüfus verileri |
| --- | --- | --- |
| 2019 | 910 |  |
| 2018 | 954 |  |
| 2017 | 843 |  |
| 2016 | 909 |  |
| 2015 | 846 |  |
| 2014 | 844 |  |
| 2013 | 800 |  |
| 2012 | 845 |  |
| 2011 | 850 |  |
| 2010 | 824 |  |
| 2009 | 808 |  |
| 2008 | 758 |  |
| 2007 | 800 |  |
Hohenlohe Hanedanı

Hohenlohe Prensliği
Hohenlohe, tarihî bir Alman hanedanı ve onların prensliğinin adı.
Hanedanın iki kolu 1744 ve 1764'te Kutsal Roma Cermen İmparatorluğu'nda prenslik seviyesine kadar yükseldi. Fakat 1806'da bağımsızlıklarını kaybettiler ve toprakları Bavyera ve Württemberg Krallıklarının parçası oldu. İlhak sırasında Hohenlohe toplam 1.760 km² alana ve 108.000 nüfusa ulaşmıştı.
I. Abenaki Savaşı

1675-1725 yılları arasında Amerika kıtası yerlilerinden Abenaki kabilelerinin önderlik ettikleri, İngilizlere karşı düzenlenen birleşik Kızılderili savaşlarından ilki.
I. Abenaki Savaşı (1675-1678)

Günümüzde Maine, New Hampshire olarak bilinen yerde ve Vermont'ta Fransızların müttefikleri olarak yaşamış ve bu bölgede elli yıl boyunca İngilizlere karşı savaşmış Abenaki kabilesi, Kral Philip'in hakimiyeti altında olan Wampanoag 1675 yılında, New York'ta İngiliz Sömürgecilere karşı birleşik bir kızılderili savaşını başlatmışlardır. Abenaki halkı yaklaşık üç yıl boyunca Maine bölgesinde böyle bir savaş sürdürmekteydi. Dağınık çift evleri ve küçük yerleşim birimlerine düzenlenen Kızılderili akınları, sürekli yıpratıcıydı ve bu faaliyetler sonunda 1678 yılında imzalanan bir barış antlaşmasıyla sonuçlandı. İngiliz kolonicileri Abenaki halkına yıllık vergi vermeye söz vermişlerdi.
II. Müstekfî

II. Müstekfi Tam Adı: Ebû'r-Rabî` Sûleymân "el-Mûstekfî bi’l-Lâh es-Sânî" (ö. 1451) 68. İslam Halifesi.
Abbasi hanedanına mensuptur. 1441-1451 yılları arasında Kahire'de Memlük Devleti'nin koruması altında halifelik yapmıştır.
I. Abdülhak

Abdülhak bin Mahyu Merini Sultanlığı'nın ilk şeyhi, lideri ve eponimiydi.
Tarihi

Muvahhidler'in zayıflamasından faydalanan Meriniler, onlarla savaşmak için 10.000 savaşçı gönderen Muvahhidler'e saldırdı. Savaş, Cebelitarık Boğazı'nın güney kıyısında gerçekleşti ve Muvahhidler yenildi. 1217 yılı boyunca, diğer Berberî göçebeleri ve kabileleri Fes çevresindeki Merinilerle çatıştılar ve onlar da yenildiler. Ancak I. Abdülhak bu çatışmalar sırasında ölümcül şekilde yaralandı. Meriniler bölgeyi ele geçirdi ve karşı saldırılara rağmen bölge kontrolünü koruyabildi.
Hohenfelde, Stormarn

| Flama | Konum |
| --- | --- |

Temel veriler
Eyalet: Schleswig-Holstein
İl: Stormarn




Yüzölçümü: 1,63 km²
Nüfus: 61  (30 Haziran 2005)
Nüfus yoğunluğu: 37 kişi/km²



Web sitesi: www.trittau.de
Belediye başkanı: Heinrich Stahmer
Hohenfelde (Stormarn), Almanya'nın kuzeyinde Schleswig-Holstein eyaleti Stormarn iline bağlı bölge. 1,63 km² yüzölçümüne sahiptir. Nüfusu 30 Haziran 2005 itibarıyla 61 olarak tespit edilmiştir. Nüfus yoğunluğu ise 37 seviyesindedir. Belediye başkanlığı Heinrich Stahmer tarafından yürütülmektedir.
Hühnerwasser Muharebesi

| g t Avusturya-Prusya Savaşı |
| --- | --- |
 Bohemya Hühnerwasser  Podol  Náchod  Trautenau  Burkersdorf  Skalitz  Münchengrätz  Schweinschädel  Gitschin  Königgrätz  Blumenau Kuzey Almanya Langensalza Main Nehri Hünfeld  Dermbach  Kissingen  Frohnhofen  Aschaffenburg  Hundheim  Tauberbischofsheim  Werbach  Gerchsheim  Helmstadt  Roßbrunn İtalya ve Adriyatik Denizi Custoza  Trentino  Lake Garda  Valtellina  Vezza d'Oglio  Lissa  Bezzecca  Versa 
Tavuk Suyu Muharebesi (Almanca:Hühnerwasser), Avusturya-Prusya Savaşı'nın ilk muharebesiydi. 26 Haziran 1866'da Bohemya'da yapılan Königgrätz Harekâtı açılış günlerindeki ilk çatışmaydı. General Herwarth von Bittenfeld komutasındaki Prusya Elbe ordusu birlikleri ile Leopold Gondrecourt komutasındaki Avusturya I. Kolordusu birlikleri arasında gerçekleşti.
Gondrecourt, Kont Leiningen'in tugayına -bir Slovak jäger taburu ve bir Macar piyade taburu- Hühnerwasser'deki Prusya karakollarına saldırmaları ve onları Iser'in ötesine geri püskürtmeleri emrini verdi. Saldıran süvariler önce ağaçlar arasında konuşlanmış ileri bir Prusya karakoluyla temas kurdu ve bu, dört piyade taburu, bir Jäger taburu, beş filo ve 12 toptan oluşan Prusyalı general von Schöler'in tugayının geri kalanını alarma geçirdi. Prusya'nın Dreyse iğneli toplarının üstün ateş gücü Avusturya saldırılarını durdurdu. Gondrecourt daha sonra birliklerini geri çağırdı ve Münchengrätz'e (Mnichovo Hradiště) doğru geri çekildi. Prusyalı kaptan geri çekilen Avusturyalıları takip etti. Hühnerwasser kasabasının yakınında Nicolaus Hussars'ın gizli bir filosu ilerleyen Prusyalı müfrezeye karşı saldırı düzenledi ve müfreze önemli kayıplar verdi.
Ancak öğlen civarı ormanları güvence altına aldıktan sonra, General Schöler Hühnerwasser'deki ileri birlikleri destekleyebildi ve daha sonra geri çekilen Avusturyalı Haugwitz taburunu yendi. Prusyalı komutan Herwarth saat 13.00 civarında savaş alanına geldi ve bölgenin konsolidasyonunu organize etti. Avusturyalıların kayıpları 277'ye ulaşırken, Prusyalılar bir subay ve altı adamını kaybetti, ayrıca 3 subay ve 40 adam yaralandı.
Hürriyet, Onikişubat

| Hürriyet |
| --- | --- |
Mahalle

 HürriyetHürriyet'in Kahramanmaraş'taki konumu 
 Mahallenin haritadaki yeri
 Kahramanmaraş ilinin Türkiye'deki konumu
Ülke:  Türkiye
İl: Kahramanmaraş
İlçe: Onikişubat
Coğrafi bölge: Akdeniz Bölgesi
İdare
 • Yönetici: Muhtar İhtiyar heyeti
Nüfus (2019): 19.399
Zaman dilimi: UTC+03.00 (TSİ)
İl alan kodu: 344
İl plaka kodu: 46
Posta kodu: 46050
Hürriyet, Kahramanmaraş ilinin Onikişubat ilçesine bağlı bir mahalledir.
Nüfus

| Yıllara göre mahalle nüfus verileri |
| --- | --- | --- |
| 2019 | 19.399 |  |
| 2018 | 18.613 |  |
| 2017 | 18.407 |  |
| 2016 | 17.714 |  |
| 2015 | 16.866 |  |
| 2014 | 15.215 |  |
| 2013 | 12.849 |  |
| 2012 | 10.333 |  |
| 2011 | 7.354 |  |
| 2010 | 5.187 |  |
| 2009 | 3.957 |  |
| 2008 | 3.150 |  |
| 2007 | 2.568 |  |
Kapasite (elektrik)

Kapasite veya diğer adıyla sığa, bir cismin elektrik yükü depo etme yeteneğidir. Elektrikle yüklenebilen her cisim sığa barındırmaktadır. Enerji depolama aracının en yaygın formu paralel levhalı sığaçlardır. Paralel levhalı sığaçta, sığa iletken levhanın yüzey alanıyla doğru orantılıdır ve levhalar arasındaki uzaklığın ayrımıyla da ters orantılıdır. Eğer levhaların yükleri +q ve –q ise ve V levhalar arasındaki voltajı veriyorsa, sığa C şu şekildedir;
Bu da voltaj/akım ilişkisini verir
Sığa, iletkenlerin ve yalıtkan maddelerin dielektrik geçirgenliklerinin yalnızca fiziksel boyutlarının (geometri) bir fonksiyonudur. İletkenler ve onların toplam yükleri arasındaki ilişkinin potansiyel farkından bağımsızdır.
Uluslararası Birimler Sistemi’nin kapasite birimi faraddır (simgesi: F), İngiliz fizikçi Michael Faraday’ın adıyla anılmaktadır. 1 farad sığaç, 1 coulomb elektrik yükü ile yüklendiğinde, levhaları arasındaki potansiyel bir fark 1 volt olur. Tarihsel olarak, bir farad elektriksel ve fiziksel olarak elverişsiz büyüklüğe sahip bir birim olarak kabul edilirdi. Onun alt bölümleri her zaman kullanılır, mikrofarad, nanofarad ve pikofarad olarak adlandırılırdı. Yakın zamanlarda, teknoloji 1 faradlık sığaçlar üretti ve daha da gelişmiş modeli bir pilden bile daha küçük olacak şekilde oluşturdu. Bu tip sığaçlar genellikle daha geleneksel pillerin yerine, enerji depolamak için kullanılır.
Sığaçta birikmiş enerji (joule ile ölçülen), enerji yüklemek için yapılan işe eşittir. Sığası C olan, bir tarafında +q diğer tarafında –q olan bir sığaç düşünün. Dq gibi bir yükün küçük bir elementini bir taraftan diğer tarafa yani potansiyeli farklı olan levhaya taşıdığımızda V= q/C denklemini kullanırız. Bu dW'yi yani burada yapılan işi verir:
W (joule) ile ölçülen iş, q (coulomb) yük ve C (farad) kapasitedir.
Sığaçta biriken enerji bu denklemin tümlevlenmesiyle bulunmuştur. Yüksüz sığa ile başlayan (q=0) hareketli yük bir taraftan diğer levhaya, levhalar +Q ve -Q yüküne sahip olana kadar bir W işi yapar:
Sığaçlar

Elektronik devrelerde kullanılan çoğu sığacın sığası genellikle faraddan düşük büyüklüğe sahiptir. Sığanın günümüzde kullanılan en yaygın alt birimleri mikrofarad (µF), nanofarad (nF), pikofarad (pF) ve mikrodevrelerinden femtofaraddır (fF). Ancak, özellikle üretilen süpersığaçlar bunlardan daha büyük olabilir (yüzlerce farad kadar) ve parazit kapasitiv elementleri bir femtofaraddan bile küçük olabilir.
Anahtarlı kapasite gibi daha kompleks elektronik devre elemanlarının da temel unsurudur.
Eğer iletkenlerin geometrileri ve iletkenler arasındaki yalıtkanların dielektrik özellikleri biliniyorsa, sığa ölçülebilir. Örneğin, iki paralel plakadan oluşan, her birinin alanı A, aralarındaki uzaklık d olan paralel levhalı sığaç yaklaşık olarak şuna eşittir:
C (Farad) sığa,
A metrekarede iki plakayı da örten alan
εr plakalar arasındaki materyalin (bir vakum için, εr = 1) bağıl yalıtkanlık sabiti (bazen dielektrik sabiti olarak da geçer) 
ε0 elektrik sabiti (ε0 ≈ 8.854×10−12 F m–1) ve
d (metre) plakalar arasındaki uzaklıktır.
Sığa, alan ile doğru, iletken levhaların arasındaki uzaklıkla da ters orantılıdır. Levhalar birbirine ne kadar yakın olursa, sığaları o kadar büyük olur. Eğer d levhaların diğer boyutları ile karşılaştırıldığında küçükse ve bu yüzden alanın büyük çoğunluğundaki sığacın alanı aynıysa ve dış alan çevresindeki kısım küçük bir katkı sağlarsa, bu denklem iyi bir tahmindir denebilir. C.G.S birim sisteminde bu denklem şu şekildedir:
C bu durumda uzunluk birimine sahiptir. Sığa için Uluslararası Birimler Sistemi denklemi, bir sığaçtaki enerji stoğu denklemini gösteren denklemle birleştirildiğinde, düz plaka sığacı için depolanan enerji:
W (joule) enerji, C (farad) kapasite ve V (volt) voltajdır.
Sığaçlar > Voltaj Kontrollü Sığaçlar

Oldukça kullanışlı birtakım yalıtkan maddenin dielektrik sabiti elektriksel alana göre değişebilir. Ferroelektrik materyaller bunlara örnektir. Bu materyaller için sığa daha karmaşıktır. Örneğin, bu tip bir şarj ile voltaj artışı farklı olan sığacı şarj ederken hesaplamalar için şu denklemi kullanırız:
Burada voltaj sığadan bağımsızdır, C (V), geniş bir paralel levha alanından çıkan kollar ε = V/d denklemiyle verilir. Bu alan yalıtkan maddeyi kutuplaştırır. Ferroelektrik durumunda kutuplaşma, alanın doğrusal olmayan S şekilli fonksiyonudur. Ki bu fonksiyon geniş alanlı paralel levhalı aletlerde, manyetik alana sebep olan voltajın doğrusal olmayan fonksiyonuna, yani sığaya dönüşür.
Voltaj kontrollü sığaçlarda, sığacı voltaj V ile yüklemek için şu integral denklemi bulunmuştur:
Q=CV yalnızca C voltajdan bağımsız olduğu zaman kabul edilir.
Aynı şekilde, sığaçlarda toplanan enerji:
Tümlevlenirse:
İğne mikroskobunun ferroelektrik düzey tarafından taranan, doğrusal olmayan sığası, ferroelektrik materyallerinin yapısında çalışmak için kullanılır.
Voltaj kontrollü sığaçların diğer bir örneği, yarı iletken diyotlar gibi yarı iletken maddelerde meydana gelir. Bu maddelerde voltaj kontrollü kısımlar yalnızca dielektrik sabitinin değişiminden değil, aynı zamanda sığacın iki tarafındaki yüklerin arasındaki boşluktan da meydana gelir. Bu etki varaktörler gibi diyota benzer araçların kasten sömürülmesidir.
Sığaçlar > Frekansa Bağımlı Sığaçlar

Eğer sığaç yeterli hızda değişen bir voltaj tarafından çalıştırılırsa, dielektrik kutuplaşırken bir sinyal takip edemez. Bu mekanizma kökenli bir örnek olarak, dielektrik sabitinin hemen hareket etmemesini sağlayan içsel mikroskobik dipolarlardır, bu uygulanan alternatif voltajın sıklığı arttığında, dipolun yanıtı kısıtlanır ve dielektrik sabiti yok olur. Frekansla değişen dielektrik sabiti dielektrik dağılımı olarak adlandırılır ve Debye gevşemesi gibi bir dielektrik gevşemesi süreci tarafından yönetilir. Geçici şartlar altında, yer değiştirme alanı:
εr zamanına bağımlı gecikme, mikroskobik analizlerin prensipleri göz önünde bulundurularak hesaplanır. Örneğin, lineer tepki fonksiyonu. Bu integral geçmişten günümüze kadar olan bütün süreyi kapsar. Zamandaki Fourier dönüşümü şu şekilde sonuçlanır:
Buradaki εr(ω) ortadaki alandan emilen enerjiyle bağıntılı hayali kısımdır, yani kompleks bir fonksiyondur. Dielektrik sabiti ile orantılı olan sığa ise aynı zamanda frekans davranışını gösterir. Yer değiştirme alanını bulmak için Fourier Gauss yasasını dönüştürerek şu denklemi elde etmiştir:
Buradaki j sanal birim, V(ω) açısal hız ω'nin voltaj bileşeni, G(ω) akımın iletkenlik olarak adlandırılan gerçek kısmı ve C(ω) akımın sanal kısmına karar veren sığadır. Z(ω) karmaşık bir dirençtir.
Paralel levhalı bir sığaç dielektrik ile yüklendiğinde, ortamın dielektrik özelliklerinin ölçümü şu ilişkiye dayanır:
Birinci dereceden εr(ω) gerçek kısmı, ikinci dereceden εr(ω) sanal kısmı, Z(ω) dielektrikle beraber karmaşık bir direnci, Ccmplx(ω) dielektrikle beraber karmaşık bir sığayı ve C0 dielektriksiz sığayı verir. (Dielektriksiz denen ölçüm, boş alandaki ölçüm demektir, aynı zamanda kuantum vakumu, çift renklilik gibi ideal olmayan davranış sergiliyormuş gibi varsayılması da erişelemez bir hedeftir. Pratik amaçlar için, ölçüm hataları dikkate alındığında, özellikle karasal vakumların ölçümü veya kısaca C0 ın ölçümü yeteri kadar doğrudur.)
Bu ölçüm metodu kullanıldığında, dielektrik sabit; destekçilerinin karakteristik sıklıklarına (uyarım enerjileri) karşı yanıt veren belirli sıklığa sahip rezonans özellikleri gösterebilir. Bu rezonanslar, kusurları tespit edebilmek için kullanılan temel deneysel tekniklerdir. İletkenlik metodu, soğurmayı bir frekans fonksiyonu olarak ölçer. Alternatif olarak, sığanın zaman yanıtı derin seviyeli geçici spektroskopide olduğu gibi, direkt olarak kullanılabilir.
Frekans bağlı sığaların diğer bir örneği MOS sığaçlarda meydana gelir, azınlık yüksek taşıyıcıların yavaş jenerasyonu anlamına gelen yüksek frekanslı sığalar sadece çoğunluğun taşıma yanıtını ölçer, düşük frekanstakiler ise her iki tür taşıyıcı yanıtını ölçer.
Optik frekanslarda, yarı iletkenlerin dielektrik sabiti katı cismin kuşak yapısının özelliklerini gösterir. Baskıyla ya da diğer etkilerle oluşan kristal yapıyı değiştirerek ve ışığın emme ya da yansıtmadaki değişimleri gözlemlenerek elde edilen komplike değişim spektroskopi ölçüm metodu, bu tip materyaller hakkındaki bilgimizi artırmaktadır.
Sığa Matrisi

Yukarıdaki tartışma, ebatları ve şekilleri fark etmeksizin iki iletken levha durumu ile sınırlıdır. C=Q/V denklemi de yüke verilen tek bir levha ile sınırlıdır, bu yük tarafından üretilen durumun alan sınırları, levhayı karşı yükle yüklenmiş kürenin sonsuzluktaki merkezde sonlanmış gibidir.
C=Q/V denklemi ortamda ikiden fazla yüklenmiş levha varsa uygulanamaz veya iki levhanın da net yükü sıfırdan farklıysa da uygulanamaz. Bu durumun üstesinden gelebilmek için, Maxvell potansiyelin katsayılarını tanıtmıştır. Eper 3 levha Q1, Q2, Q3 yüklerindeyse ve levhanın voltajı 1 ise;
Ve benzer şekilde diğer voltajlar için de bu geçerlidir. Hermann von Helmholtz ve Sir William Thomson göstermiştir ki potansiyelin katsayıları simetriktir, P_{12}=P_{21} denklemde olduğu gibi. Bu yüzden, bu sistem esneklik matrisi ya da karşılıklı sığa matrisi olarak bilinen katsayıların toplanması olarak tanımlanabilir:
Buradan, iki nesne arasındaki ortak sığa  C_{m} Q nun toplam yükünü çözmek için kullanılabilir. .
Hiçbir gerçek araç kusursuz bir şekilde eşit tutamadığı ve her bir levhanın zıt yükleri olduğu için, ortak sığa sığaçta gösterilen sığadır.
Katsayıların toplamı  C_{ij}={\frac {\partial Q_{i}}{\partial V_{j}}} sığa matrisi olarak bilinir ve esneklik matrisinin zıddıdır.
Öz Sığa

Elektriksel devrelerde, sığa terimi sığacın iki plakası gibi iki bitişik iletkenin ortak sığasının stenografisidir. Ancak, izole bir iletken için, öz sığa denen bir terim vardır, bu terim izole iletkenin elektriksel potansiyelini bir birim (en yaygın ölçü birimlerinde, bir volt) artırmak için iletkene yüklenmesi gereken elektriksel yük demektir. Bu potansiyelin referans noktası teorik olarak ortası delik iletken bir küredir, kürenin sonsuz yarıçapı, iletkenin merkezindedir. Bu metodu kullanarak, iletken kürenin yarıçapının (R) öz sığası şu şekildedir:
Öz sığanın diğer örnekleri:
-	Van de Graaff jeneratörünün üst levhası, genellikle yarıçapı 20 cm olan küre: 22.24 pF
-	Dünya gezegeni, yaklaşık 710 µF
Yüksek frekanslarda direnci değişen ve paralel rezonansı yükselten bir bobinin dönemeçli iç kapasitesi, genelden farklı olarak öz sığa, tesadüfi sığa ya da parazit sığa şeklinde adlandırılır.
Esneklik

Sığanın karşıtı esneklik olarak adlandırılır. Esneklik birimi daraftır, ancak Uluslararası Birimler Sistemi tarafından tanımlanmamıştır.
Kaçak Sığa

Herhangi bitişik iki iletken sığaç olarak düşünülebilir, ancak eğer iletkenler birbirlerine çok uzak mesafelerde ya da geniş alanlarda yakınlarsa, sığa küçük bir birimdir. Bu etki (genellikle istenmeyen) “kaçak sığa” olarak adlandırılmıştır. Kaçak sığa, izole edilmiş devrelerin (yan ses olarak adlandırılan bir etki) arasından sızan sinyallerin geçişine izin verebilir ve devirlerin yüksek frekanslardaki düzgün işleyişlerini kısıtlayan bir faktör olabilir.
Kaçak sığa, giriş ve çıkış noktalarının (her ikisi de ortak paydada birbirine yakın olarak ifade edilir) bağlanması anlamına gelen geri bildirim sığası formundaki kuvvetlendirici devrelerle karıştırılmaktadır. Bu, genellikle sığayı çıkıştan yere ve girişten yere olan sığanın kombinasyonuyla yer değiştirmedeki analitik amaçlar için uygundur. Orijinal gruplaşma, -giriş ve çıkış sığalarınıda içeren- genellikle pi-gruplaşması olarak ifade edilir. Miller'in teoremi bu yer değiştirmeyi etkilemek için kullanılır. Bu gösterir ki, eğer iki noktanın kazandığı oran 1/K ise, iki noktaya bağlı Z'nin direnci, ilk nokta ile yerdeki  Z/(1-k) direnci ve yer ile ikinci nokta ve yer arasındaki KZI(K-1) kazancı ile yer değiştirebilir. Dirençler, sığada zıt şekillerde çeşitlilik gösterdiği için, boğum sığası, C, yerden gelen girdinin KC sığası ve yerden çıkan (K-1)C/K sığasıyla yer değiştirebilir. Girdi-çıktı kazanımı çok fazla olduğu zaman, bu denklikte, yerden gelen girdinin direnci çok düşük olurken, yerden çıkan direnç gerçekte orijinal (girdi-çıktı) dirence eşit olur.
Basit Sistemlerin Sığaları

Bir sistemin sığasını hesaplamak, Laplace denkleminde ∇2φ = 0 iletkenin yüzeyindeki φ nin anlık potansiyelini ölçmekle aynıdır. Bu, yüksek simetrili durumlarda önemsiz bir noktadır. Daha karmaşık durumlardaki yalın işlevler bakımından bir sonuca sahip değildir.
Yarı iki boyutlu durumların analitik fonksiyonları için, farklı geometrik şekilleri bir arada haritalandırmak için kullanılabilir. Ayrıca Schwarz-Christoffel haritalandırmasına bakılabilir.
Nanoölçekli Sistemlerin Sığaları

Nicem noktaları gibi nanoölçekli dielektrik sığaçların sığaları, geniş sığaçların geleneksel formüllerinden farklı olabilir. Özellikle, geleneksel sığaçlardaki elektronlar tarafından deneyimlenen elektrostatik potansiyel farkı, geleneksel sığaçların istatistiksel olarak büyük sayılara sahip elektronlarının yanı sıra, mekânsal olarak iyi tanımlanmıştır ve metalik elektrotların şekil ve boyutları açısından sabitlenmiştir. Ancak nanoölçekli sığaçlarda, elektronlar tarafından deneyimlenen elektrostatik potansiyel, aletin elektronik özelliklerine katkı sağlayan bütün elektronların yerlerine ve sayılarına göre belirlenmiştir. Bu tip aletlerde, elektronların sayıları çok az olabilir, ancak aletin içindeki eşit potansiyelli yüzeylerin mekânsal dağıtımlarının sonucu oldukça karmaşıktır.
Nanoölçekli Sistemlerin Sığaları > Tek Elektronlu Aletler

Bağlı veya örtük tek elektronlu aletlerin sığası, birbirine bağlı olmayan veya açık olan tek elektronlu aletlerin iki katıdır. Bu gerçek, esasen tek elektronlu aletlerin depolanan enerjilerinde görülebilir ki bu aletlerin “direkt kutuplaşma” ilişki enerjisi elektronların aletlerdeki kutuplaşmış yüklerle ilişkilerinin eşit olarak bölünmesi olabilir. Bunun sebebi, elektronların varlığı ve alet üzerinde kutuplaşma yükü oluşturmak için gereken potansiyel enerjini miktarıdır.