stanford-oval/wikipedia huggingface dataset:
Jüpiter truvalısı
Yörüngeler

Jüpiter truvalıları 5,05 ile 5,35 AU çapındaki (ortalama yarı büyük eksen 5,2 ± 0,15 AU) yörüngelere sahiptir ve iki Lagrange noktası etrafındaki uzun, kavisli bölgeler boyunca dağılmışlardır. Her bir grup, Jüpiter'in yörüngesini izleyerek yaklaşık 26° açısı ölçüsünde yayılmakta ve bu da toplamda yaklaşık 2,5 AU'luk bir mesafeye denk gelmektedir. Grupların genişliği yaklaşık olarak iki Hill yarıçapına eşittir, bu da Jüpiter ölçeğinde yaklaşık 0,6 AU'dur. Jüpiter truvalılarının çoğu Jüpiter'in yörünge düzlemine göre 40°'ye varan ölçüde görece büyük bir yörünge eğikliğine sahiptir.
Jüpiter truvalıları, bulundukları yörüngede Jüpiter'den sabit bir uzaklıkta durmazlar. Periyodik olarak Jüpiter'e yaklaşarak ya da uzaklaşarak kendi denge noktaları etrafında yavaşça salınırlar. Cisimlerin genellikle Lagrange noktaları etrafında iribaş yörünge adı verilen bir yol izlemekte olduğu hesaplanmakta olup, ortalama salınım süresi yaklaşık 150 yıldır. Salınımın genliği (Jüpiter yörüngesi boyunca) 0° ile 88° arasında ve ortalamada 33° olmak üzere değişkenlik gösterir. Simülasyonlar, Jüpiter truvalılarının bir Lagrange noktasından diğerine hareket ederken daha da karmaşık yörüngeler izleyebileceğini göstermektedir; bunlara da at nalı yörünge adı verilmektedir.
Yörüngeler > Dinamik aileler ve ikililer

Tıpkı asteroit kuşağı cisimlerindeki gibi Jüpiter truvalılarının da aileleri bulunmaktadır. Ancak Jüpiter truvalısı popülasyonu içindeki dinamik aileleri ayırt etmek, asteroit kuşağında olduğundan daha zordur, çünkü Jüpiter truvalıları çok daha dar bir olası konum aralığında sıkışıp kalmıştır. Bu da cisimlerin heterojen bir dağılımda olması ile grupların üst üste bindiği ve genel grupla birleşme eğiliminde oldukları anlamına gelmektedir. 2003 yılında yapılan bir çalışmada, yaklaşık bir düzine dinamik aile tanımlanmış ve sonraki yıllarda ise keşfedilen cisim sayısındaki artışa paralel olarak tanımlanan grup sayısında ciddi bir artış yaşanmıştır. Buna rağmen, toplam Jüpiter truva popülasyonunun yalnızca yüzde 1'i klasik sınıflandırma yöntemleri kapsamında sınıflandırılmaktadır. 2021 yılında astrokladistik bir yöntem kullanılarak ve güncel veriler ışığında yapılan başka bir çalışmada ise farklı bir taksonomi yöntemi izlenerek süper-klanlar, klanlar ve alt-klanlar şeklinde bir gruplama yapılmış olup, bu çalışmaya göre incelenen 805 cisim 48 farklı klan biçiminde sınıflandırılmıştır.
2001 yılında, 617 Patroclus ikili asteroit olduğu anlaşılan ilk Jüpiter truvalısı olmuştur. İkili sistemin 650 km'lik yörüngesi, birincil Hill küresi için belirlenen 35.000 km'ye kıyasla son derece yakındır. En büyük Jüpiter truvalısı olan 624 Hektor'un da uydusu bulunan bir ikili olabileceği değerlendirilmektedir.
Fiziki özellikleri

Jüpiter truvalıları düzensiz şekilli karanlık cisimlerdir. Geometrik albedoları genellikle %3 ile %10 arasında değişmektedir. Ortalama albedo değerleri, çapı 57 km'den büyük cisimler için 0,056 ± 0,003, 25 km'den küçük olanlar için ise 0,121 ± 0,003'tür (R-tipi). 4709 Ennomos asteroidi, bilinen tüm Jüpiter truvalıları arasındaki en yüksek albedoya (0,18) sahiptir. Jüpiter truvalılarının kütleleri, kimyasal bileşimleri, dönüş yönleri veya diğer fiziksel özellikleri hakkında bilinenler az olmakla birlikte, son yıllarda yapılan çalışmalar neticesinde elde edilen verilerde artış yaşanmıştır. Buna göre, cisimlerin yörünge tutarsızlıklarının Satürn'ün çekim etkisi kaynaklı olduğu ve bileşimlerinin kuyruklu yıldız çekirdeklerine benzer şekilde su buzu ve organik madde içerdiği keşfedilmiştir.
Fiziki özellikleri > Dönme periyodu

Jüpiter truvalılarının dönme özellikleri iyi bilinmemektedir. Jüpiter'in 72 truvalısının dönme ışık eğrilerinin analizi, ortalama dönme süresini yaklaşık 11,2 saat olarak verirken, asteroit kuşağındaki asteroitlerin kontrol grubunun ortalama süresi 10,6 saattir. Jüpiter truvalılarının dönme sürelerinin dağılımının bir Maxwell fonksiyonu ile tutarlı bir şekilde tahmin edilebildiği görülürken, ana kuşak asteroitleri için bu dağılımın 8-10 saat aralığında bir süre açığı ile Maxwell formülüne uygun olmadığı görülmüştür. Bu sonuçlar, Jüpiter truvalılarının dönme sürelerinin Maxwell fonksiyonuna göre dağılımının, asteroit kuşağına kıyasla daha güçlü bir çarpışmalı dönüşüm geçirdiklerine işaret ediyor olabilir.
2008 yılında Calvin College'dan bir ekip, on Jüpiter truvalısından oluşan ayrıştırılmış bir örneğin ışık eğrilerini incelemiş ve 18,9 saatlik bir medyan dönüş süresi olduğunu tespit etmişlerdir. Bu değer benzer büyüklükteki ana kuşak asteroitlerinden (11,5 saat) önemli ölçüde daha yüksektir. Bu fark, Jüpiter truvalılarının daha düşük bir ortalama yoğunluğa sahip olduğu, bu nedenle Kuiper kuşağında oluştukları sonucunu doğurabilir.
Fiziki özellikleri > Bileşim

Spektroskopik olarak, Jüpiter truvalılarının çoğu asteroit kuşağının dış bölgelerinde baskın olan D tipi asteroitler olarak sınıflandırılmaktadır. Küçük bir kısmı ise P veya C tipi asteroitler olarak sınıflandırılır. Spektrumları kırmızıdır (yani daha uzun dalga boylarında daha fazla ışık yansıtırlar) genellikle nötr ve özelliksizlerdir. 4709 Ennomos, ortalama Jüpiter truvalısından biraz daha yüksek bir albedoya sahiptir ve bu da su buzunun varlığına işaret ediyor olabilir. Diğer bazı Jüpiter truvalıları ise, örneğin 911 Agamemnon ve 617 Patroclus, 1,7 ve 2,3 μm'de çok zayıf soğurmalar göstermiştir, bu da organiklerin varlığına işaret ediyor olabilir. Jüpiter truvalılarının spektrumları Jüpiter'in düzensiz uydularınınkine ve bir dereceye kadar kuyruklu yıldız çekirdeklerininkine benzer, ancak Jüpiter truvalıları spektral olarak daha kırmızı Kuiper kuşağı nesnelerinden çok farklıdır. Bir Jüpiter truvalısının spektrumu su buzu, kayda değer miktarda karbon bakımından zengin malzeme (kömür), ve muhtemelen magnezyum bakımından zengin silikatların bir karışımıyla ilişkilendirilebilir. Jüpiter truva popülasyonunun bileşimi, her iki bölgede bulunan cisimler arasında çok az farklılaşma veya hiç farklılaşma olmaksızın, heterojen ve belirgin bir şekilde tekdüze görünmektedir.
Hawaii'deki Keck Gözlemevi'nden bir ekip 2006 yılında ikili asteroit 617 Patroclus'un yoğunluğunun, su buzununkinden (0,8 g/cm3) daha düşük olarak ölçtüğünü açıklamış ve bu cisimle birlikte muhtemelen diğer birçok Truva nesnesinin de bileşim olarak ana kuşak asteroitlerinden ziyade kuyruklu yıldızlara veya Kuiper kuşağı nesnelerine (toz tabakalı su buzu) daha çok benzediğini öne sürmüştür. Bu argümana karşın, 624 Hektor'un dönme ışık eğrisi hesaplamalarıyla belirlenen yoğunluğu (2,480 g/cm3) 617 Patroclus'unkinden önemli ölçüde daha yüksektir. Yoğunluklar arasındaki bu derecedeki bir farklılık, gökcisminin kökenine ilişkin olarak yoğunluk değerinin iyi bir gösterge olamayabileceğini göstermektedir.
Lucy keşif görevi

4 Ocak 2017'de NASA Discovery Programı'nın bir sonraki görevinin Lucy uzay aracı misyonu olacağını duyurmuştur. Bu aracın yedi adet Jüpiter truvalısını ziyaret etmesi planlanmıştır. Bunlar 3548 Eurybates, 15094 Polymele, 11351 Leucus, 21900 Orus cisimleri ile 617 Patroclus ve Menoetius ikilisidir. Aracın aynı zamanda ana asteroit kuşağında yer alan 152830 Dinkinesh ve 52246 Donaldjohanson adlı asteroitlerle de yakın geçiş yapması planlanmıştır.
16 Ekim 2021 yılında uzaya fırlatılan Lucy'nin dünyanın kütleçekimini iki kez kullanarak L4 truva kümesine 2027 yılında ulaşması beklenmektedir. Lucy'nin Dünya'dan alacağı her bir kütleçekim yardımının ardından asteroit kuşağında bulunan 152830 Dinkinesh ve 52246 Donaldjohanson asteroitlerine yakın geçiş yaparak Jüpiter'in L4 Lagrange noktasındaki Yunan kampı olarak adlandırılan bölgeye ulaşacağı öngörülmüştür. Bu bölgedeki dört hedefini ziyaret etmesinin ardından bir kez daha Dünya'nın kütleçekiminden faydalanarak, L5 truva kümesinde Truva kampı olarak adlandırılan bölgede bulunan 617 Patroclus ile uydusu Menoetius'a doğru hareket edeceği ve bu cisimlere 2 Mart 2033 yılında varacağı hesaplanmaktadır. Tüm planlamaların başarıyla gerçekleşmesi durumunda Jüpiter yörüngesini geçerek tekrar Dünya'ya dönen ilk uzay aracı olacaktır.
Maximilian Franz Joseph Cornelius Wolf (1890) - İlk truvalının kaşifi
Dünyanın Lagrange noktalarını gösterir yerçekimi potansiyeli kontur grafiğine göre L4  ve L5  sırasıyla gezegenin önünde (yukarısında) ve arkasında (altında) yer almaktadır. Jüpiter'in Lagrange noktaları ise Dünya'ya benzer şekilde çok daha büyük olan kendi yörüngesinde yer almaktadır.
Jüpiter'in yörüngesine (dış kırmızı elips) karşı ayarlanmış 624 Hektor'un (mavi) yörüngesinin animasyonu
624 Hektor (işaretlenmiş nokta), parlaklık açısından cüce gezegen Pluto'ya benzer.
Lucy misyonunun yedi hedefi: ikili asteroit Patroclus/Menoetius, Eurybates, Orus, Leucus, Polymele ve ana kuşak asteroidi DonaldJohanson.
Germe teli

Germe teli, bağımsız bir yapıya stabilite eklemek için tasarlanmış gerilmiş bir kablodur.  Genellikle gemi direği, radyo direkleri ve kuleleri, rüzgâr türbini, elektrik direği ve çadırlar için kullanılırlar. Gergi telleri tarafından desteklenen ince bir dikey direğe gergili direk denir.
Malzeme ve Özellikleri:

Germe telleri, genellikle çelik veya galvanizli çelikten üretilir. Galvanizli teller, çinko kaplama sayesinde paslanmaya karşı dayanıklıdır ve dış mekan koşullarında uzun ömürlüdür. Tellerin kalınlıkları, kullanım alanına ve ihtiyaç duyulan mukavemete göre değişiklik gösterir. Örneğin, tel çit uygulamalarında 2,5 mm ile 4,5 mm arasında değişen kalınlıklarda teller tercih edilir.
Bridgette B

| Bridgette B |
| --- | --- |
Bridgette B (2014)
Doğum: Luz Abreu 15 Ekim 1983 (41 yaşında) Barselona, İspanya
Eşi: Markus Dupree (2016–2019)
Boyu: 1,68 m (5 ft 6 in)
Kilosu: 60 kg (130 lb)
Saç rengi: Sarışın 
Film sayısı: 1200 (IAFD)

IMDb'de Bridgette B
IAFD'de Bridgette B
Adultfilmdatabase'de Bridgette B
Bridgette B (2011)
Bridgette B (d. 15 Ekim 1983, Barselona) İspanyol pornografik film oyuncusu.
Hayatı

Bridgette B, 15 Ekim 1983 tarihinde Barselona'da dünyaya geldi.
2004 yılında Amerika Birleşik Devletleri'ne taşındı ve burada dansçı olarak çalışmaya başladı.
Moda mağazacılığı alanında lisans derecesini aldığı Kent Eyalet Üniversitesi'ne devam ederken Chi Omega kız birliğinin bir üyesiydi.
Ödülleri

| AVN Ödülleri (1)> Sonuç | AVN Ödülleri (1)> Yıl | AVN Ödülleri (1)> Kategori | AVN Ödülleri (1)> Yapım | AVN Ödülleri (1)> Notlar |
| --- | --- | --- | --- | --- |
| Kazandı | 2012 | Unsung Starlet Of The Year | — |  |
| NightMoves Ödülleri (2)> Sonuç | NightMoves Ödülleri (2)> Yıl | NightMoves Ödülleri (2)> Kategori | NightMoves Ödülleri (2)> Yapım | NightMoves Ödülleri (2)> Notlar |
| --- | --- | --- | --- | --- |
| Kazandı | 2018 | Best MILF Performer | — |  |
| Kazandı | 2019 | Best MILF Performer | — |  |
| XBIZ Ödülleri (5)> Sonuç | XBIZ Ödülleri (5)> Yıl | XBIZ Ödülleri (5)> Kategori | XBIZ Ödülleri (5)> Yapım | XBIZ Ödülleri (5)> Notlar |
| --- | --- | --- | --- | --- |
| Kazandı | 2018 | Best Sex Scene - Virtual Reality | The Wrong House To Rob |  |
| Kazandı | 2019 | MILF Performer Of The Year | — |  |
| Kazandı | 2020 | MILF Performer Of The Year | — |  |
| Kazandı | 2020 | Best Sex Scene - Gonzo | Bridgette B. Spanish Fuck Doll | Jax Slayher, Rob Piper ile |
| Kazandı | 2020 | Best Sex Scene - Taboo-Themed | The Rules | Ivy Wolfe & Tyler Nixon ile |
| XRCO Ödülleri (2)> Sonuç | XRCO Ödülleri (2)> Yıl | XRCO Ödülleri (2)> Kategori | XRCO Ödülleri (2)> Yapım | XRCO Ödülleri (2)> Notlar |
| --- | --- | --- | --- | --- |
| Kazandı | 2019 | MILF Of The Year | — |  |
| Kazandı | 2020 | MILF Of The Year | — |  |
Hidrostatik

Hidrolik ve hidrostatik tablosu, 1728, Cyclopaedia
Akışkan statiği ya da hidrostatik, hareketsiz akışkanlar üzerinde çalışmalar yapan akışkan mekaniğinin dalı. Hangi akışkanların durağan dengede hareketsiz kaldığıyla ilgili yapılan çalışmaları kabul eder ve akışkan dinamiğiyle karşılaştırıldığında hareket halindeki akışkanları inceler.
Hidrostatik depolama, taşıma ve akışkan kullanma için ekipman mühendisliği olan hidrolik için esastır. Ayrıca jeofizik, astrofizik, meteoroloji gibi birçok alanla ilgilidir.
Hidrostatik günlük hayatta yaşadığımız örneğin atmosfer basıncının neden rakımla değiştiği, neden tahta ya da zeytinyağının su yüzeyinde yüzdüğü veya su hangi şekle sahip kaba konulursa konulsun yüzeyinin neden yatay çizgi olarak gözüktüğü gibi birçok olaya fiziksel açıklama getirir.
Tarihçe

Hidrostatikle ilgili bazı prensipler deneye ve antik çağlardan beri sezgiye dayalı olarak bilinir. Arşimet aynı zamanda kendi adını taşıyan yer değiştiren sıvının hacim ve öz kütlesi için kaldırma kuvveti ile ilgili matematiksel yasayı keşfederek itibar sahibi olmuştur. Romalı mühendis Vitruvius okuyucularını boruların hidrostatik basınç altında patladığı hakkında uyarmıştır.
Basınç konsepti ve akışkanlar tarafından taşınma yolları Fransız matematikçi ve felsefeci Blaise Pascal tarafından 1647 yılında formüle edilmiştir.
Hareketsiz sıvılarda basınç

Akışkanların esas doğalarından dolayı, akışkanlar kayma gerilimi mevcudiyeti altında hareketsizliğini sürdüremezler. Fakat, akışkanlar etkileştiği her yüzeye normal basınç uygulayabilirler. Eğer akışkan içerisindeki bir nokta son derece küçük bir küp olarak düşünülürse, her kenardaki akışkan biriminin eşit olmak zorunda olduğunu söyleyen denge yasalarından sonuç çıkarılır. Eğer durum böyle değil ise, akışkan sonuçta oluşan kuvvete doğru hareket edecektir. Dahası, akışkan üzerindeki basınç izotropiktir. Her yöne doğru eşit büyüklükteymiş gibi davranır. Bu özellik akışkanlara boru ya da tüplere doğru iletme kuvveti verir. Kuvvet, taşınan akışkan tarafından borunun diğer ucuna kadar uygulanır. Bu prensip ilk olarak Blaise Pascal tarafından biraz gelişmiş formuyla formüle edildi ve günümüzde Pascal yasası olarak bilinmektedir.
Hareketsiz sıvılarda basınç > Hidrostatik basınç

Hareketsiz akışkanlarda, bütün sürtünme gerilmesi ortadan kaybolmuştur ve sistemin gerilmesi hidrostatik olarak adlandırılmıştır. Bu şart Navier-Stokes denklemlerine uygulandığında, basıncın değişimi sadece gövde kuvveti haline gelir. Barotropik akışkanlar için denge durumunda akışkan tarafından uygulanan korunan kuvvet alanı basıncı, yer çekimi kuvvet alanı gibi, yer çekimi tarafından uygulanan kuvvet olarak görev yapar haline gelir.
Hidrostatik basınç akışkanın son derece küçük derecede küpünün kontrol hacim analizi tarafından belirlenebilir. Basınç test yüzeyine etki eden kuvvet olarak tanımlandığından beri ve akışkanın herhangi bir son derece küçük küpüne etki eden tek kuvvet akışkan kolonunun üzerindeki ağırlıktır. Hidrostatik basınç formülle hesaplanabilir.
p(z)-p(z_{0})={\frac {1}{A}}\int _{z_{0}}^{z}dz'\iint \limits _{A}dx'dy'\,\rho (z')g(z')=\int _{z_{0}}^{z}dz'\,\rho (z')g(z')
p: hidrostatik basınç (Pa)
ρ: akışkan yoğunluğu (kg/m³)
g: yer çekimsel ivme (m/s²)
A: test yüzeyi (m²)
z: yer çekim yönüne paralel olan test yüzeyi yüksekliği (m)
Su ve diğer akışkanlar için, integral birçok pratik uygulama için iki varsayımı esas alarak önemli derecede basitleştirilmiştir. Birçok akışkan sıkıştırılamayan olarak düşünüldüğünden dolayı, makul olan tahminler öz kütleyi akışkan genelinde sabit varsayarak yapılmıştır. Aynı tahmin gaz ortamında yapılamaz. Ayrıca, akışkan kolonunun yer çekim yönüne paralel olan test yüzeyi yüksekliği ve basıncın sıfır referans noktasına göre yüksekliği arasındaki yükseklik genel olarak yer çekimi varyasyonu ihmal edilip Dünya yarıçapıyla karşılaştırıldığında küçüktür. Bu şartlar altında, integral basit bir formüle dönüşür:
\ p-p_{0}=\rho gh
Basınç referans noktasının sıvı maddenin yüzeyinin altında veya yüzeyinde olması gerektiği not edilmelidir. Başka bir deyişle, integral iki ya da daha çok terime ayrılmalıdır. Örnek olarak, mutlak basınç vakumla karşılaştırıldığında:
p=\rho gH+p_{\mathrm {atm} }
Basınç hava kolonun üzerinde geriye kalan integralden sonsuza giden sıvı madde yüzeyine kadar hesaplanabilir. Bu basınç prizması kullanılarak görselleştirilebilir.
Hidrostatik basınç gıdaların korunması sürecinde kullanılır.
Hareketsiz sıvılarda basınç > Atmosfer basıncı

İstatistiksel mekanikler sabit derecedeki gaz için gösterir ki:
\ p(h)=p(0)e^{-Mgh/kT}
g: yer çekiminden dolayı oluşan ivme
T: Mutlak sıcaklık
k: Boltzmann sabiti
M: Tek gaz molekülünün kütlesi
p: basınç
h: yükseklik
Barometrik formül olarak bilinir ve basıncı hidrostatik varsayımından türetilebilir.
Eğer gazın içerisinde birçok molekül tipi varsa, her tipin kısmi basıncı bu denklem tarafından verilir. Birçok şart altında, her gaz türünün dağılımı diğer türlerden bağımsızdır.
Hareketsiz sıvılarda basınç > Kaldırma kuvveti

Ana madde: Batmazlık
Bir akışkan içerisine tamamen ya da kısmen batmış herhangi bir şekle sahip cisim yerel basıncın tersi yönünde bir net kuvvetle karşılaşacaktır. Eğer bu basınç yer çekiminden dolayı oluşursa, dik doğrultudaki net kuvvet yer çekim kuvvetine zıt yönlü olacaktır. Bu zıt kuvvet kaldırma kuvveti olarak adlandırılır ve eşit büyüklükte fakat yer değiştiren sıvının ağırlığı kadar olmak için zıt yöndedir. Matematiksel olarak:
F=\rho gV
Örnek olarak, geminin yüzmesi durumunda, cismin kütlesi yüzmesine olanak tanıyan suyun çevresindeki kuvvetlerin basıncı tarafından dengelenmiştir.
Eğer gemiye ağırlık yüklenmeye devam ederse, su içerisine daha çok batar, daha çok su yer değiştirir ve dahası artan kütleyi dengelemek için daha çok kaldırma kuvveti elde edilir.
Kaldırma kuvveti prensibinin keşfi Arşimet yasasına dayandırılmaktadır.
Hareketsiz sıvılarda basınç > Batmış yüzeyler için hidrostatik kuvvet

Hidrostatik kuvvetin yatay ve dikey bileşenleri batmış yüzeyler için formülle ifade edilir:
F_{H}=p_{c}A
F_{V}=\rho gV
pc: batmış cismin dik izdüşümünün merkezindeki basınç
A: yüzeyin aynı dik iz düşüme sahip alanı
ρ: akışkanın öz kütlesi
g: yer çekiminden dolayı oluşan ivme
V: eğimli yüzeyinin hemen üzerindeki akışkanın hacmi
Serbest sıvı maddeler

Sıvılar gazlarla ya da vakumla birlikte arayüz oluşturabilen serbest yüzeye sahip olabilirler. Genellikle, kayma gerilmesini devam ettirme yeteneği eksikliği serbest yüzeyin düzensiz olarak dengeye karşı ayarlanmasına neden olur. Fakat, kısa uzunluk ölçümlerinde yüzey geriliminden oluşan önemli dengeleyici kuvvet vardır.
Serbest sıvı maddeler > Kılcal hareket

İlgili uzunluk ölçüleriyle karşılaştırıldığında boyutları küçük kanal içerisindeki sıvı zorla hareket ettirilirse, yüzey gerilimi etkisi önemli kılcal hareket yoluyla menüsküs oluşumuna neden olur. Bu kılcal hareket odun borusu içerisindeki akan suyu hareket ettirme mekanizmasına sahip olduğundan biyolojik sistemler için önemli sonuçlara sahiptir.
Serbest sıvı maddeler > Asılı damlalar

Yüzey gerilimsiz, damlalar şekle sahip olamaz. Damlanın boyutları ve durağanlığı yüzey gerilimi tarafından karar verilir. Damlanın yüzey gerilimi doğrudan akışkanın kohezyon özelliğiyle orantılıdır.
Kwajalein Atolü

| Kwajalein Atoll |
| --- | --- |


Coğrafya
Kwajalein Atoll
Bölge: Kuzey Pasifik Okyanusu
Koordinatlar: 8°43′K 167°44′D﻿ / ﻿8.717°K 167.733°D﻿ / 8.717; 167.733
Takımadası: Ralik
Siyasi
Adadaki ülke(ler):  Marshall Adaları
Şubat 2022'ye kadar Kwajalein Atolü Bayrağı
Kwajalein Mercan Adası Marshall Adaları Cumhuriyeti'nin (RMI) bir parçasıdır. Atolün en güneydeki ve en büyük adası, çoğunluğu İngilizce konuşan sakinlerinin (yaklaşık 1.000 ABD sivil personeli) genellikle kısaltılmış adı olan Kwaj /kwɑːdʒ/ / kullandığı Kwajalein Adası olarak adlandırılır. Atolün toplam arazi alanı 6 milkare (16 km2) 2,100 deniz mili (3,889 km; 2,417 mi)) Ralik Zinciri'nde yer almaktadır.
ABD Donanması, II. Dünya Savaşı'ndan bu yana Kwajalein Adası'nda bir deniz üssüne ev sahipliği yapıyor. 1950'lerin sonlarında, ABD Ordusu Nike Zeus anti-balistik füze çabalarının bir parçası olarak üssü devraldı ve o zamandan beri atol her türlü füze testi için yaygın olarak kullanıldı. Bugün, çeşitli radarlar, izleme kameraları, füze rampaları ve birçok adaya yayılmış birçok destek sistemi ile Ronald Reagan Balistik Füze Savunma Test Sitesinin bir parçasıdır. Küresel Konumlandırma Sistemi (GPS) navigasyon sisteminin çalışmasını kontrol etmek için kullanılan beş yer istasyonundan biri Kwajalein'de bulunuyor.
Coğrafya

Kwajalein, kapalı su alanı ile ölçülen en büyük 14. mercan atolüdür. 97'den tane ada ve adacıktan oluşan, 164 km2 (63 sq mi) bir yüzölçüme sahip. 2,174 km2 (0,839 sq mi) yüzölçümü ile dünyanın en büyük lagünlerinden birini çevreler.
Coğrafya > Kwajalein Adası

Kwajalein Adası, atoldeki adaların en güneyde olanı ve en büyüğüdür. Alanı yaklaşık 12 milkare (31 km2) dir. Ada yaklaşık 25 mil (40 km) uzunluğunda ve yaklaşık 730 metre genişliğindedir. Amerikalılar adayı genişletmek için, hem adanın kuzeybatı kısmına (1953'te atol içinde), hem de Ebeye'ye doğru uzanan kuzey kısmına ve adanın güneybatı kısımlarına (1970'e kadar) dolgu yerleştirdiler. Kuzey uzantısı konut, geri kalanı endüstriyel amaçlar için kullanıldı.
Kwajalein Adası'nın nüfusu 1.000'dir ve çoğunlukla az sayıda Marshall Adalı veya diğer uyruklara sahip Amerikanlardan oluşur ve bunların tümü orada yaşamak için ABD Ordusu'ndan izin ister. 13.500 civarı Marshall Adaları vatandaşı, çoğunluğu Ebeye Adası'nda olmak üzere atolde yaşıyor.
Coğrafya > Diğer büyük adalar

Atöldeki diğer adalar:
Ebeye adası Kwajalein Adasının yaklaşık 72 km kuzeydoğusunda bulunur. Reagan Test Sitesinin bir parçası değildir; mağazaları, restoranları ve aktif bir ticari limanı olan bir Marshall adası şehridir. Kwajalein Mercan Adası'ndaki Marshall Adaları Cumhuriyeti'nin ve Kwajalein Mercan Yerel Yönetimi'nin (KALGOV) idari merkezidir. Yaklaşık 13.000 ile atoldeki en büyük nüfusa sahiptir. Sakinleri çoğunlukla Marshall Adalıdır, ancak diğer ada gruplarından ve uluslarından küçük bir göçmen ve gönüllü nüfusu içerir. Ebeye, dünyanın en yoğun nüfuslu yerlerinden biridir. Sakinlerinin çoğu yoksulluk içinde yaşıyor. Bir mercan resifi (görünür ve düşük gelgitte seyahat edilebilir) onları Kwajalein ve dış dünyanın geri kalanına bağlar.
Ebadon (Marshall Adaları dili: Epatōn, [ɛbʲɑdˠʌnʲ]) atolün en batı ucunda yer alır. Roi-Namur'un oluşumundan önce atoldeki en büyük ikinci adaydı. Ebeye gibi, tamamen Marshall Adaları Cumhuriyeti'nin yetki alanına girer ve Reagan Test Sitesinin bir parçası değildir. Ebadon savaştan önce çok daha yoğun bir nüfuslu bir yerdi. Mercan adasındaki diğer birçok adacık gibi, Marshall kozmolojisinde kültürel ve manevi bir önemi vardır.
Roi-Namur, Kwajalein'in kuzeyinde bulunan atolün en kuzeydeki adasıdır. Birkaç radar kurulumuna ve misyon desteği ve radar takibi ile ilgilenen refakatsiz ABD personelinden oluşan küçük bir yerleşim topluluğuna sahiptir. Aynı zamanda, iyi durumda korunmuş bir dizi Japon sığınağı ve II. Dünya Savaşı'ndan kalma binalara sahiptir. Roi-Namur eskiden dört adaydı: Roi, Namur, Enedrikdrik ve Kottepina. Roi ve Namur, Japon ordusu altında çalışan zorunlu işçiler tarafından inşa edilen bir geçitle birleştirildi; 1940–1945 yılları arasında hem Japon hem de daha sonra Amerikan yönetimi tarafından lagünden taranan kumla doluydu. Savaştan sonra, ortaya çıkan yapışık adalar Roi-Namur olarak yeniden adlandırıldı.
Coğrafya > Daha küçük adalar > Doğu tarafı

Küçük Bustard (Marshall Adaları dili: Orpāp, [worˠ(ɤ)bʲæpʲ]) ve Big Bustard (Marshall Adaları dili: Epjā-dik, [ɛbʲ(ɛ)zʲæːrʲik], 'küçük Ebeye '), Doğu resifindeki Kwajalein adasının sırasıyla kuzeyindeki birinci ve ikinci adacıklardır ve Kwajalein ile Ebeye arasındaki tek adacıktır.
Gugeegue veya Gugegwe (/ˈɡuːdʒiɡuː/ GOO-jee-goo ; Marshallca: Marshall Adaları dili: Kōn̄e-jekāān-eņ, [kɤŋeːzʲɛɡæːnʲɛːnˠ]) Ebeye'nin kuzeyindeki bir adacıktır ve aralarındaki adacıkları birbirine bağlayan beton geçidin en kuzey noktasıdır.