stanford-oval/wikipedia huggingface dataset:
Devlet medyası
Genel bakış

Devlet medyası kavramı ilk bakışta özel medya kuruluşlarının tersi olarak anlaşılır. Genellikle, siyasi partilerle ve medya şirketleriyle bağı olmayan bağımsız haberciliğin tersi olarak yorumlanır. Kavram, izleyicilerine ne düşüneceğini telkin eden, yüksek reyting çekmek ya da yüksek reklam geliri elde etmek gibi kaygıları olmayan propaganda amacı güden medyayı tarif ederken kullanılır. Kâr amacının olmaması devlet medyasını özel gerçek kişilere ya da özel tüzel kişilere ait medya kuruluşlarına göre daha güçlü bir konuma getirir. Basının sıkı kontrol altında olduğu ülkelerde devlet, medyadaki hükûmetçe illegal görülen sakıncalı sayılan içerikleri sansürleyebilir. Bu sebepten ötürü devlet medyası iktidar partisinden ayrı olarak düşünülemez. Böyle bir ortamda, tıpkı eski Sovyetler Birliği ya da Kuzey Kore'deki gibi, gazeteciler hakim siyasi partiye üye olmak ya da bağlı olmak durumundadırlar. Basına müdahalenin yaygın olduğu ülkelerde devlet medyası propaganda amaçlı olarak şu faaliyetlerde bulunur:
Karalama kampanyaları vasıtası ile muhalefeti yermek
Rejim ve ideolojisinin sözcülüğünü ve savunuculuğunu yapmak
Ortaya maksatlı bir şekilde çarpık bir muhalefet görüntüsü sunmak
Tarafgir şekilde rejimi desteklemek
| --- | --- |
Otorite kontrolü :  GND: 4306833-9
Cevizpınar, Gerger

| Cevizpınar |
| --- | --- |
Köy

 Adıyaman'ın Türkiye'deki konumu
CevizpınarCevizpınar'ın Adıyaman'daki konumu
Ülke:  Türkiye
İl: Adıyaman
İlçe: Gerger
Coğrafi bölge: Güneydoğu Anadolu Bölgesi
İdare
 • Yönetici: Muhtar İhtiyar heyeti
Rakım: 1020 m
Nüfus (2022)
 • Toplam: 310
Zaman dilimi: UTC+03.00 (TSİ)
İl alan kodu: 0416
İl plaka kodu: 02
Posta kodu: 02702
Cevizpınar, Adıyaman ilinin Gerger ilçesine bağlı bir köydür.
Tarihçe

Köyün adı 1928 yılı kayıtlarında Biğo olarak geçmektedir.
Coğrafya

Köy; Adıyaman il merkezine 144 km, Gerger ilçe merkezine 42 km uzaklıktadır. Diyarbakır il sınır yakınındadır.
Nüfus

| Yıllara göre köy nüfus verileri |
| --- | --- |
2022: 310
2021: 331
2020: 354
2019: 345
2018: 375
2017: 368
2016: 381
2015: 394
2014: 418
2013: 525
2012: 555
2011: 620
2010: 664
2009: 671
2008: 650
2007: 619
2000: 538
1990: 484
1985: 518
1965: 347
Cadılar Bayramı Öldürür

| --- | --- |

Yönetmen: David Gordon Green
Yapımcı: Malek Akkad   Jason Blum   Bill Block
Yazar: Danny McBride
Oyuncular:  Jamie Lee Curtis  Judy Greer  Andi Matichak  Anthony Michael Hall  Kyle Richards  Charles Cyphers  Nancy Stephens 
Müzik:  John Carpenter  Cody Carpenter  Daniel Davies 
Görüntü yönetmeni: Michael Simmonds
Dağıtıcı: Universal Pictures
Çıkış tarih(ler)i: 15 Ekim 2021 (2021-10-15) (ABD)
Süre: 159 dakika
Ülke:  ABD
Dil: İngilizce
Cadılar Bayramı Öldürür (özgün ad: Halloween Kills), David Gordon Green'in yönettiği ve Danny McBride ve Scott Teems'in senaryosunu yazdığı 2020 yılı Amerikan yapımı slasher filmi. 2018'de çıkan Cadılar Bayramı'nın ve Cadılar Bayramı serisinin devamıdır. Önceki filmde olduğu gibi Jamie Lee Curtis, James Jude Courtney başrol olarak yer aldı. Yine Michael Myers karakterinin dublörlüğünü Nick Castle yaptı. Şubat 2019 yılına kadar senaristliği üstlenmesi için Scott Teems ile anlaşıldı. Film, devam filmi ile birlikte Temmuz 2019'da açıklandı.
Cadılar Bayramı Öldürür'ün 15 Ekim 2021'de Universal Pictures tarafından Amerika Birleşik Devletleri'nde gösterime girmesi planlanıyor.
Oyuncular

Jamie Lee Curtis - Laurie Strode
Donald Pleasence - Dr. Samuel Loomis
James Jude Courtney ve Nick Castle - Michael Myers
Judy Greer - Karen Nelson
Andi Matichak - Allyson Nelson
Anthony Michael Hall - Tommy Doyle
Kyle Richards - Lindsey Wallace
Charles Cyphers - Leigh Brackett
Nancy Stephens - Marion Chambers
Uruguay 2030

Uruguay ve diğer Güney Amerika ülkelerinin adaylığı için kullanılan logo
Uruguay 2030, ilk 1930 FIFA Dünya Kupası'nın yüzüncü yıldönümünde 2030 FIFA Dünya Kupası'nda temsil atması için planlanan bir organizasyondur.
Abel Fialko tarafından organize edilen bu fikir, Uruguay başkanının İsrail'de kim tarafından yaratıldığı bilinmeyen (1997 yılında) ve toplanmaya başlanan daha ve daha fazla insana, interneti kullanmasına, kendisi sebep olmuştur. Bu konu, 2005 yılında FIFA başkanı Sepp Blatter ile Uruguay başkanı Tabaré Vázquez arasında görüşülmüştür. Blatter "Bugün, bu bir hayal. Gerçekçi olsun diye ki bu bir proje olmalı." diyerek belirtmiştir.
Ocak 2007'de, Julio Grondona, Arjantin Futbol Federasyonu başkanı komşu ülkeleri Uruguay'ın 2030 FIFA Dünya Kupası'na ev sahipliği yapmasını onaylamıştır.
Aynı aylarda, CONMEBOL (Güney Amerika Futbol Konfederasyonu) toplantısı boyunca, Uruguay diğer Güney-Amerika ülkelerinin Arjantin ile beraber 2030 Dünya Kupası'na eşlik etmesini de onaylamıştır.
Mayo

1920'lerde kadın mayosu
Mayo, yüzme sırasında giyilen ve bu amaca özel tasarlanmış olan kıyafetlerdir. Mayolar vücudu tamamen ve sıkıca saran veya daha geniş modeller de olur. Burada yüzme sırasındaki rahatlık yanı sıra çıplaklıkla ilgili kaygılar belirleyicidir. Genellikle ıslanınca içi göstermeyen kumaşlar tercih edilir. Mayo sözcüğü dilimize Fransızcadaki maillot sözcüğünden geçmiştir.
Tarihi

| Yıllar | Resim | Açıklama |
| --- | --- | --- |
| 1800'ler |  | Bu yıllarda özel deniz kıyafeti olmadığından genelde gündelik hayatta kullanılan şehir kıyafetleri plajlarda giyilmekte idi. Bu kıyafetler ise pratik olmamakla beraber son derece rahatsız edici idiler.Mayolar vücudu boydan boya kaplamakta, suya girince vücudu göstermesin diye kalın bir kumaştan  yapılmakta ve dikişlerin bozulmaması için güçlü dikişler atılmaktaydı. |
| 1890'lar |  | Bu dönemde kadın deniz kıyafetleri tek parçadan oluşmaya başlamasına rağmen hâlen gündelik yaşamda kullanılanların benzerleriydiler. Naylonlu kumaşlardan üretilmelerine rağmen hâlen vücut hatlarını ortaya çıkartmakta idiler |
| 1910'lar |  | İlk defa kolsuz jarse mayolar gözükmeye başladı. Bacak kısmı kapalı olmasına rağmen vücut hatları gözükmeye başlamıştır. |
| 1930'lar |  | Mini etekli modeller daha kadınsı hatlara kavuşmuştur. Esther Williams ve Dorothy Lamour gibi Hollywood yıldızları yüksek bacak kesimleri ile vücut hatlarını iyice ortaya çıkarmakta idiler |
| 1940'lar |  | Korse teknolojisi mayolara uygulanmaya başlandı Kafalarını suya sokmayan kadınlar süslü boneler giymekte idiler |
| 1960'lar |  | Mayolar naylon ve likralı kumaşlardan üretilmeye başlandı. İç çamaşırı gibi üretildiklerinden vücudu saran modeller tercih edildi. |
Modeller > Erkek Modelleri

| İsmi | Resim |
| --- | --- |
Dalgıç elbisesi: 
Speedo: 
Jammer: 
Şort şeklinde mayo: 
Japon Fundoshi: 
Mankini:
Modeller > Kadın modelleri

| İsmi | Resim |
| --- | --- |
Dalgıç elbisesi: 
monokini: 
Bikini:
Parafoliküler hücreleri

| Parafoliküler hücreleri |
| --- | --- |

Tanımlayıcılar
Microsoft Academic: 2910402400 2780768220, 2910402400
FMA: 68653
Parafoliküler hücreleri, 32 aminoasitlik tek bir polipeptid zincirinden oluşan kalsitonini sentezleyen, tiroid bezinde yer alan hücrelerdir. C hücreleri olarak da bilinmektedir.
Kalsitonin seviyeleri tiroid C hücrelerinden gelişen meduller tiroid karsinomu gibi tümörlerin tanısında yardımcı olabilir.
| g t İç salgı bezleri |
| --- | --- |
Böbrekler · Böbrek üstü bezleri · Corpus luteum · Epifiz bezi · Hipofiz bezi · Hipotalamus · Pankreas · Paratiroid · Tiroid · Testisler · Yumurtalıklar
| --- | --- |
Otorite kontrolü :  TH: H3.08.02.4.00009
Yarımca, Emirdağ

| Yarımca |
| --- | --- |
Köy

 Afyonkarahisar'ın Türkiye'deki konumu
YarımcaYarımca'nın Afyonkarahisar'daki konumu
Ülke:  Türkiye
İl: Afyonkarahisar
İlçe: Emirdağ
Coğrafi bölge: Ege Bölgesi
İdare
 • Yönetici: Muhtar İhtiyar heyeti
Rakım: 1051 m
Nüfus (2022)
 • Toplam: 82
Zaman dilimi: UTC+03.00 (TSİ)
İl alan kodu: 0272
İl plaka kodu: 03
Posta kodu: 03630
Yarımca, Afyonkarahisar ilinin Emirdağ ilçesine bağlı bir köydür.
Tarihçe

Köy, 1928'den beri aynı adı taşımaktadır.
Coğrafya

Afyonkarahisar il merkezine 78 km, Emirdağ ilçe merkezine 8 km uzaklıktadır.
Nüfus

| Yıllara göre köy nüfus verileri |
| --- | --- |
2022: 82
2021: 71
2020: 76
2019: 78
2018: 78
2017: 75
2016: 79
2015: 84
2014: 80
2013: 81
2012: 79
2011: 79
2010: 82
2009: 78
2008: 80
2007: 82
2000: 70
1990: 67
1985: 80
Ümraniye, Emirdağ

| Ümraniye |
| --- | --- |
Köy

 Afyonkarahisar'ın Türkiye'deki konumu
ÜmraniyeÜmraniye'nin Afyonkarahisar'daki konumu
Ülke:  Türkiye
İl: Afyonkarahisar
İlçe: Emirdağ
Coğrafi bölge: Ege Bölgesi
İdare
 • Yönetici: Muhtar İhtiyar heyeti
Rakım: 1020 m
Nüfus (2022)
 • Toplam: 85
Zaman dilimi: UTC+03.00 (TSİ)
İl alan kodu: 0272
İl plaka kodu: 03
Posta kodu: 03630
Ümraniye, Afyonkarahisar ilinin Emirdağ ilçesine bağlı bir köydür.
Tarihçe

Köy, 1928'den beri aynı adı taşımaktadır.
Coğrafya

Afyonkarahisar il merkezine 90 km, Emirdağ ilçe merkezine 20 km uzaklıktadır.
Nüfus

| Yıllara göre köy nüfus verileri |
| --- | --- |
2022: 85
2021: 67
2020: 65
2019: 65
2018: 66
2017: 48
2016: 46
2015: 40
2014: 49
2013: 50
2012: 38
2011: 48
2010: 62
2009: 66
2008: 75
2007: 72
Tirotropin salgılattırıcı hormon

TRH hormonunun yapısı
Tirotropin salgılattırıcı hormon (TRH) [tirotropin salgılattırıcı faktör (TRF) veya tiroliberin], salgılattırıcı hormonlar arasına girer ve hipotalamus tarafından sentez edilir. Ön hipofizden TSH ve prolaktin salınımını düzenler. Tropik ve peptid hormon özelliklerine sahiptir.
TRH, insanlarda spino serebellar ataksi (SCA) ve bilinç bozukluğu gibi hastalıkların tedavisinde klinik olarak kullanılmıştır. İlaçlarda ismi protirelin olarak geçmektedir.
Konacık, Gerger

| Konacık |
| --- | --- |
Köy

 Adıyaman'ın Türkiye'deki konumu
KonacıkKonacık'ın Adıyaman'daki konumu
Ülke:  Türkiye
İl: Adıyaman
İlçe: Gerger
Coğrafi bölge: Güneydoğu Anadolu Bölgesi
İdare
 • Yönetici: Muhtar İhtiyar heyeti
Rakım: 764 m
Nüfus (2022)
 • Toplam: 264
Zaman dilimi: UTC+03.00 (TSİ)
İl alan kodu: 0416
İl plaka kodu: 02
Posta kodu: 02702
Konacık, Adıyaman ilinin Gerger ilçesine bağlı bir köydür.
Tarihçe

Köyün adı 1190 yılı kayıtlarında Bêbol, 1530 yılı kayıtlarında Biblo ya da Büblü, 1914 yılı kayıtlarında Bibol, 1917 yılı kayıtlarında Bermeğo, 1946 yılı kayıtlarında ise Bibal olarak geçmektedir.
Coğrafya

Köy; Adıyaman il merkezine 127 km, Gerger ilçe merkezine 35 km uzaklıktadır.
Nüfus

| Yıllara göre köy nüfus verileri |
| --- | --- |
2022: 264
2021: 281
2020: 288
2019: 289
2018: 294
2017: 301
2016: 304
2015: 322
2014: 317
2013: 326
2012: 327
2011: 373
2010: 391
2009: 451
2008: 468
2007: 446
2000: 536
1990: 842
1985: 1.121
1965: 855
Güzelsu, Gerger

| Güzelsu |
| --- | --- |
Köy

 Adıyaman'ın Türkiye'deki konumu
GüzelsuGüzelsu'nun Adıyaman'daki konumu
Ülke:  Türkiye
İl: Adıyaman
İlçe: Gerger
Coğrafi bölge: Güneydoğu Anadolu Bölgesi
İdare
 • Yönetici: Muhtar İhtiyar heyeti
Rakım: 764 m
Nüfus (2022)
 • Toplam: 1.080
Zaman dilimi: UTC+03.00 (TSİ)
İl alan kodu: 0416
İl plaka kodu: 02
Posta kodu: 02702
Güzelsu, Adıyaman ilinin Gerger ilçesine bağlı bir köydür.
Tarihçe

Köyün adı, 1835 ve 1928 yılı kayıtlarında Kürtçe "ikiz" anlamına gelen Cimik olarak geçmektedir. Daha önceleri Kâhta ilçesine bağlıyken, 26 Haziran 1963'te Gerger ilçesine bağlandı.
Coğrafya

Köy; Adıyaman il merkezine 85 km, Gerger ilçe merkezine 40 km uzaklıktadır.
Nüfus

| Yıllara göre köy nüfus verileri |
| --- | --- |
2022: 1.080
2021: 1.109
2020: 1.183
2019: 1.204
2018: 1.266
2017: 1.311
2016: 1.366
2015: 1.387
2014: 1.439
2013: 1.485
2012: 1.622
2011: 1.751
2010: 1.764
2009: 1.800
2008: 1.769
2007: 1.686
2000: 1.475
1990: 1.363
1985: 1.175
1965: 840
Lorentz kuvveti

Lorentz kuvveti, fizikte, özellikle elektromanyetizmada, elektromanyetik alanların noktasal yük üzerinde oluşturduğu elektrik ve manyetik kuvvetlerin bileşkesidir. Eğer q yük içeren bir parçacık bir elektriksel E ve B manyetik alanın var olduğu bir ortamda v hızında ilerliyor ise bir kuvvet hissedecektir. Oluşturulan herhangi bir kuvvet için, bir de reaktif kuvvet vardır. Manyetik alan için reaktif kuvvet anlamlı olmayabilir, fakat her durumda dikkate alınmalıdır.
Bu temel denklemdeki farklılıklar (SI birimleri ile), akım taşıyan teldeki manyetik alan kuvvetini tanımlamaktadır (Bazen Laplace kuvveti olarak da anılır). Manyetik alan içinde ilerleyen kapalı tel döngü üzerindeki elektromotiv kuvveti  ve ışık hızında hareket eden yük taşıyan bir parçacık üzerindeki kuvveti tanımlar (Lorentz kuvvetinin relativite formudur).
Tarihçiler her ne kadar ilk çalışmaları 1865 yılında James Clerk Maxwell yazdığı bir makaleyle ilişkilendirselerde Lorenz kuvvetinin ilk geliştirilmesi, 1889 yılında Oliver Heaviside'a atfedilmektedir. Hendrik Lorentz denklemi Heaviside'dan birkaç yıl sonra geliştirmiştir.
Denklem (SI birimi)

Ana madde: SI birimi
Yüklü parçacık

Üzerinde q yükü bulunan, dışsal E elektriksel ve B manyetik alanların etkileri nedeni ile anlık olarak v hızına sahip, bir parçacık üzerinde etkili olan F yükü aşağıdaki denklemle verilmektedir:
Burada × vektörel çarpımdır. Bütün kalın yazı fontları vektörleri göstermektedir. Daha açık olarak ifade edilirse:
Burada r, yüklü parçacığın konum vektörüdür, t zamandır ve üstel nokta zamana göre türevi ifade etmektedir.
Pozitif yüklü bir parçacık E alanının doğrusal konumu ile aynı yönde ivmelenir ancak sağ el kuralına göre hız vektörü v ve manyetik alan B'ye dik olarak eğilir (kısaca sağ el başparmağı v vektörünü gösteriyor ise ve işaret parmağı manyetik alan boyunca konuşlandırılırsa, bu durumda F vektörü yönündedir).
qE terimi elektrik kuvveti olarak, öte yandan qv × B terimi manyetik kuvvet olarak tanımlanmaktadır. Bazı tanımlara göre Lorentz kuvveti özellikle manyetik kuvvet formülüne atıfta bulunmaktadır ve toplam elektromanyetik  kuvvet (elektriksel kuvvet dahil) için (standart olmayan) başka bir isim kullanmaktadır. Bu çalışma adı geçen sıra dışı sembollemeyi kullanmamaktadır.
Lorentz kuvvet'in manyetik kuvvet parçası, manyetik alan içerisinde akım taşıyan telin üzerindeki kuvvet olarak ortaya koymaktadır.
Yüklü parçacık > Sürekli yük dağılımı

Hareket eylemi sırasında sürekli yük dağılımı Lorentz kuvveti  için:
Burada dF dq yükü olan küçük parça için küçük bir değişimdir. Denklemin her iki tarafı da küçük parçacığın hacmi olan dV bölünürse, sonuç:
Burada f kuvvet yoğunluğudur (kuvvet/birim hacim) ve ρ yük yoğunluğu (birim hacimde). 
Daha sonra akım yoğunluğu yük uzayındaki harekete karşılık gelen akım yoğunluğu söyle ifade edilebilir:
Bu durumda denklemin sürekliliği ifadesi
Burada toplam güç yük dağılımı üzerinde alınacak olan hacim integrali olarak ifade edilir:
ρ ve J'yi elimine ederek, Maxwell's denklemlerini kullanarak  ve vektör kalkülus teorilerini değiştirerek denklemin bu formu  Maxwell stress tensör'ünü σ, ifade etmekte kullanılır, bunların sonunda Poynting vektörü S ile birleştirilerek genel görecelik kanununda kullanılan elektromanyetik stres-enerji tensörü T'nin, eldesi sağlanır.
Lorenz kuvvetini σ and S kullanarak başka şekilde yazma yöntemi (her bir 3 boyutlu hacim için)
XXXX burada c ışık hızını ∇• ıraksaklık tensörünü göstermektedir. Bu denklem enerji akısını (birim zaman ve birim mesafedeki enerji akışı), elektrik ve manyetik alandaki yük miktarı ve hız yerine, yük dağılımı ile ilişkilendirmektedir. Daha detaylı bilgi için klasik elektromagnetizma formülasyonundaki covariant formülasyonunu inceleye bilirsiniz.
Lorentz kuvveti nedeni ile parçacıkların iz düşümü

Pek çok pratik uygulaması olan durumlar için elektrik yükü bulunan bir parçacığın (plazma içindeki elektron veya iyon) oluşturduğu manyetik alan, bir nokta etrafında (yönlendirici merkez) görece hızlı dönme hareketi ve bu noktanın yavaş kaymasının çakıştırılması olarak yapılandırılabilir. Kayma hızı, parçacık türünün yük derecesine, kütlesine veya sıcaklığına bağlı olarak değişir ve olasılıkla elektrik akımlarına ve kimyasal ayrışmalara neden olur.
Lorentz kuvvetlerinin önemi

Modern Maxwell denklemleri elektrik yükü taşıyan parçacıkların ve akımların veya yüklü parçacıkların hareketinin, elektrik ve manyetik alanı nasıl oluşturduğunu tanımlarken, Lorentz kuvveti kanunu elektromanyetik alanın hareket eden yüklü parçacığın üzerinde yarattığı kuvveti tanımlayarak, resmi tamamlamaktadır. Lorentz kuvveti E ve B'nin yüklü bir parçacık üzerindeki etkisini tanımlamaktadır. Ancak bu elektromanyetik kuvvetler bütün resmi kapsamamaktadır. Yüklü parçacılar, muhtemelen yerçekimi ve nükleer kuvvetler gibi diğer kuvvetlerle eşleşmişlerdir. Bu nedenle Maxwell denklemleri diğer fizik kanunlarında ayrı tutulamaz ve yük ve akım yoğunlukları vasıtası ile ilişkilendirilmişlerdir. Nokta yükün Lorentz kanununa verdiği tepki işin bir yönü iken, E ve B'nin akımlar ve yükle nedeni ile oluşması diğer yönüdür.
Gerçek malzemelerde Lorentz kuvveti yüklü parçacıkların davranışını tanımlamakta, hem prensip olarak hem de hesaplama olarak yetersiz kalmaktadır. Bir malzeme ortamında, yüklü parçacıklar hem E'ye hem de B'ye tepki verirler ve ayrıca bu alanları oluştururlar. Karmaşık taşınım denklemleri yüklerin zaman ve uzaydaki tepkilerini belirlemek için çözülmelidir. Örneğin, Boltzman denklemi, Fokker-Planck denklemi veya Navier-Stokes denklemi gibi. Magnetohidrodinamik, akışkanlar dinamiği, elektrohidrodinamik, süper-iletkenlik, yıldız oluşumu gibi konular incelenebilir. Bu konuları irdeleyecek fizik donanımları (kanunlar, denklemler ve matematik vb..) geliştirilmiştir. Bu amaçla Green-Kubo ilişkileri ve Green denklemleri (çoklu gövde teorisi) incelenebilir.
E ve B’nin tanımlamasında Lorentz kuvveti

Pek çok kitabın klasik elektromanyetik bölümünde Lorentz kanunu elektrik E ve manyetik  B alanları tanımlamakta kullanılır. Daha spesifik bir tanımlama ile Lorentz kuvveti aşağıdaki dogma olarak algılanır:
Bir test yükü için elektromanyetik güç, F, tanımlı bir noktada ve zamanda taşıdığı yüke ve hızına bağlıdır. Bu iki faktör tam olarak, E ve B'nin, iki vektörü ile parametreleşir. Bu yapın fonksiyonel formu:
Bu dogma sayısız deneylerle gösterilmiştir. Hatta ışık hızına yaklaşan parçacıklar (v = |v| = c) için de geçerlidir. Bu durumda uzay ve zamanda verilen iki vektör alanı E ve B, elektrik alanı ve manyetik alan olarak tanımlanmıştır. Bu iki alan bütün uzay ve zamanda test yüküne bağlı olarak tanımlanmıştır ve söz konusu kuvvetten etkilenecek bir bir yükün olup olmamasında bağımsız olarak geçerlidir. Ayrıca, E ve B'nin tanımında Lorentz kuvveti tek prensiptir. Çünkü, varsayımsal sonsuz küçük kütle ve yüke sahip “test yükünün” aksine gerçek bir parçacık kendi sınırlı E ve B'sini yaratır ve etkilendiği elektromanyetik kuvveti değiştirir. İlave olarak, yük bir dış etkileyici tarafından ivmelendirilerek kavisli bir yola zorlanırsa, hareketini frenleyen bir radyasyon yayar. Bunun örnekleri olarak Bremsstrahlung ve synchrotron light kavramları incelenebilir. Bu etkiler doğrudan (radyasyon reaksiyon kuvveti) ve dolaylı etkilerin (etrafındaki yük ve akımları etkilemesi) sonucudur. Dahası sonuç kuvveti elektromanyetik kuvvetin yanı sıra yerçekimini, elektro zayıflığı ve diğer kuvvetleri de içermelidir.
Akım taşıyan teldeki kuvvet

Akım taşıyan bir tel manyetik bir alan içine yerleştirildiğinde, hareket eden, akımı taşıyan her bir yük Lorentz kuvvetinden etkilenir ve tel üzerinde, bazen Laplace kuvveti olarak da adlandırılan, makroskopik büyüklükte bir kuvvet oluşturur. Yukarıda tanımı verilmiş olan Lorentz kuvveti kanununu elektrik akımı kavramı ile birleştirince düz ve hareketsiz tel için aşağıdaki denklem elde edilir:
Burada ℓ, büyüklüğü telin uzunluğu ve yönü tel boyunca olan, konvansiyonel akım, I, yönünde hizalanmış vektördür.
Telin doğrusal değil de kavisli olması durumunda, kuvvet, telin küçük parçaları dℓ,için hesaplanır ve sonra bütün kuvvetlerin integrasyonla toplanması ile bulunur. Sabit akım,,, taşıyan düz sağlam bir tel üzerindeki net kuvvet:
Bu net kuvvettir. Telin mükemmel katı cisim olmaması durumunda, ilave olarak moment ve diğer etkiler olacaktır. Bunun bir uygulaması Ampere'in kuvvet kanunudur. Akım taşıyan iki telin, diğerinin manyetik alanı nedeni ile oluşan Lorentz kuvvetlerine bağlı olarak birbirlerini nasıl çektiklerini veya ittiklerini tanımlar. Detaylı bilgi “Ampere’in kuvvet kanunu’ndan” incelenebilir.
EMF

Lorentz kuvvetinin manyetik bileşeni olan (q v × B), hareketsel elektromotif kuvvetten sorumludur. Bu kuvvet de elektrik motorlarının altında yatan temel fenomendir. Bir iletken, manyetik alanın içinde hareket ettirildiği zaman, manyetik kuvvet elektronu tel içerisinde ittirmeye çalışır ve bu da bir EMF oluşturur. “Hareketsel EMF” kavramı da bu fenomene uygulanabilir çünkü EMF de telin hareketine bağlı olarak oluşur.
Başka elektriksel motorlarda da, mıknatıs hareket eder, iletkenler etmez. Bu durumda, EMF Lorentz denklemindeki (qE) terimine bağlı olur. Bu durumda elektrik alan değişen manyetik alan sayesinde oluşur ve bu elektrik alan da Maxwell-Faraday denklemlerinde belirtilen bir indüklenmiş EMFe sebep olur.
Farklı kaynaklardan doğmalarına rağmen bu iki EMF de aynı denklem ile açıklanabilir, çünkü EMF teldeki manyetik akıda oluşan değişime tekabül eder. (Bu Faraday'ın Kanunudur.) Einstein'in özel görelilik teorisi de kısmen bu iki etki arasındaki bağı daha iyi anlamaktan esinlenerek yola çıkılmıştır. Hatta, hem elektrik hem manyetik alan, ikisi de aynı elektromanyetik alanın iki farklı yüzüdürler ve bir eylemsiz referans sisteminden, diğerine geçiş yaparlar. Yani elektrik alanın solenoid vektör alan kısmı tamamen manyetik alana dönüşebilir ya da manyetik alan için tam tersi.
Potansiyel türünden Lorentz kuvveti

Ayrıca bakınız: Maxwell denklemleri, Helmholtz denklemi ve Elektromanyetik dalga denklemi
E ve B alanları manyetik vektör potansiyeli A ve skaler elektrostatik potansiyel ϕ ile yer değiştirerek de ifade edilebilir.
burada ∇ gradyen, ∇• gradyen diverjansı, ∇ ×  ise kıvrımdır.
Böylece kuvvet bu hale gelir
Ve bu da, üçlü çarpımı basite indirgemek için bir yöntem kullanılarak
zincir kuralı kullanılarak, A'nın total türevi:
olur.
böylece yukarıdaki ifade;
bu şekilde de yazılabilir.
bu da kullanışlı olan Euler-Lagrange formunu alabilir.
Lorentz kuvveti ve analitik mekaniği

Ayrıca bakınız: Momentum
Kütlesi m ve yükü q olan elektromanyetik alanda olan bir parçacığın Lagranjiyanı onun, uygulanan kuvvetten ziyade, enerji türünden dinamiğini açıklar. Klasik ifade edilme yöntemi:
Burada A ve ϕ yukarıdaki potansiyel alanlardır. Lagrange denklemlerini kullanarak, Lorentz denklemini elde edebiliriz.
Buradaki detay ise parçacığın uzay-zamanında, yolunun gerçekçi yay uzunluğuna sahip olması, potansiyel enerjiden fazladan bir katkı gelmiyor olması, ayrıca yüklü bir parçacığın vektör potansiyelinde hareket ederken kazandığı fazladan bir haldir.
Denklem (cgs birimleri)

Ayrıca bakınız: CGS birim sistemi
Yukarıda belirtilen formüllerde SI birimleri kullanılmaktadır. Sı birimleri deneyciler, teknisyenler ve mühendisler arasında en yaygın olarak kullanılan birimlerdir. Cgs-Gauss birimlerinde ise, teorik fizikçiler arasında daha yaygındır. Bu birim kullanıldığında
Burada c ışık hızıdır. Bu denklem biraz daha farklıymış gibi görünse bile, bire bir aynı denklemlerdir. SI ve cgs birimleri arasında şu gibi geçişler vardır:
Burada ε0 boşluğun elektrik geçirgenliğidir ve μ0 ise boşluğun geçirgenliğidir. Uygulamada “cgs” ve “SI” için kullanılan simgeler dahil edilmezler ve bu birimler içerikten yola çıkılarak tahmin edilmelidir.
Lorentz kuvvetinin görecelilik formunda ifadesi

Lorentz kuvveti, bir yük için, metrik notasyon kullanılarak (-1,1,1,1) kovaryant formunda (ortak değişken formunda) aşağıdaki gibi yazılabilir:
burada pα dört-momentumdur. Bu şu şekilde tanımlanmıştır:
parçacığın uygun zamanı, Fαβ de kontravaryantın elektromanyetik tensörüdür.
ve U 'da aşağıdaki gibi tanımlanmış olan dört-hız kovaryantıdır:
burada yukarıda tanımlamış olan Lorentz faktörüdür.
Alanlar sabit görece bir hızda hareket eden bir sınıra dönüştürülmüştür:
burada Λμα Lorentz dönüşüm tensörüdür.