stanford-oval/wikipedia huggingface dataset:
Ferzan Özpetek
Ödülleri ve adaylıkları

| Ödül | Tören tarihi | Kategori | Ödül verilen iş | Sonuç | Kay>  |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- |
| Altın Portakal Film Festivali | 5 Ekim 1997 | En İyi Yönetmen | Hamam | Kazandı |  |
| Altın Portakal Film Festivali | 5 Ekim 1997 | En İyi Film | Hamam | Kazandı |  |
| Uluslararası İstanbul Film Festivali | 3 Mayıs 1998 | En İyi Yönetmen | Hamam | Kazandı |  |
| Karlovy Vary Uluslararası Film Festivali | 12 Temmuz 2003 | En İyi Yönetmen | Karşı Pencere | Kazandı |  |
| Seattle Uluslararası Film Festivali | 30 Haziran 2004 | En İyi Film | Karşı Pencere | Kazandı |  |
| Flanders Uluslararası Film Festivali | 16 Ekim 2004 | Canvas Halk Ödülü | Karşı Pencere | Kazandı |  |
| David di Donatello Ödülleri | 21 Mart 2018 | En İyi Yönetmen | Napoli Velata | Aday gösterildi |  |
| Altın Portakal Film Festivali | 29 Eylül – 5 Ekim 2018 | Yaşam Boyu Onur Ödülü |  | Kazandı |  |
| Venedik Film Festivali | 28 Ağustos 2019 | Film Müziği Yıldızları Özel Ödülü | Venetika | Kazandı |  |

Ferzan Özpetek Tribeca Film Festivali'nde, 2010
İtalya Devlet Başkanı Giorgio Napolitano Ferzan Özpetek'e ödülünü takdim ederken, 22 Kasım 2007.
Fakılı, Şarkışla

| Fakılı |
| --- | --- |
Köy

 Sivas'ın Türkiye'deki konumu
FakılıFakılı'nın Sivas'taki konumu
Ülke:  Türkiye
İl: Sivas
İlçe: Şarkışla
Coğrafi bölge: İç Anadolu Bölgesi
İdare
 • Yönetici: Muhtar İhtiyar heyeti
Rakım: 1532 m
Nüfus (2021)
 • Toplam: 34
Zaman dilimi: UTC+03.00 (TSİ)
İl alan kodu: 0346
İl plaka kodu: 58
Posta kodu: 58402
Fakılı, Sivas ilinin Şarkışla ilçesine bağlı bir köydür.
Tarihçe

Köy, 1907 yılından beri aynı adı taşımaktadır.
.
Coğrafya

Köy, Sivas il merkezine 103 km, Şarkışla ilçe merkezine 13 km uzaklıktadır.
Coğrafya > İkiz (Ekiz) Oluk

Rivayete göre bir kadının kocası askerdedir, kimsesizlikten ve sahipsizlikten işe güce kendisi yetişemediği için bu kadın iki çocuğunu kışın odun toplamak için yakın bir tepeye gönderir. Ancak çocuklar farkına varmadan yavaş yavaş evden uzaklaşırlar. Bir süre sonra ıssız bir yere varırlar ve yalnız bir ağaç bulurlar. Çocuklar bu ağacı kesmeye kalkışırlar. Ama bilmezler ki bu kutlu bir ağaçtır (ağaçların sultanıdır). Böylesi ağaçlara balta vuranın asla iflah olmayacağını ise hiç bilmemektedirler... Baltayı vurduklarında sarsılan ağaçtan bir meyve düşer; onu alıp yerler. Her balta vuruşunda düşen meyveyi alırlar ve aç oldukarı için yemeye devam ederler. Zaman geçip akşam olur. Önceleri hafiften yağan kar tipiye dönüşür... Bunun üzerine iki kardeş ağacın kovuğuna sığınırlar. Anneleri ise bu sıralarda çocuklarının dönmediğini görünce onları aramaya başlamıştır. Yakın çevrede göremeyince, o da biraz ileriye gider ve çocukların izlerini görerek takip eder. Nihayet uzaktan onları görür ve donmak üzere olan çocuklarına ısınmaları için sımsıkı sarılır. O gece hepsi de işte orada donarak ölürler. Kadının kocası bir müddet sonra askerden dönünce acı gerçeği öğrenir, onları arar ama bulamaz. Sonunda kadın bir gece bir adamın rüyâsına girer ve ağacın yerini kendisine târif eder. Adam yanına köyden birkaç kişiyi de alarak gider ve ağacı bulur. Ağacın dibindeki toprağı kazmaya başlarlar, görürler ki taş kesilmiş kadının gözlerinden sanki ağlar gibi bir su akmaktadır. Oraya bir çeşme yaparlar. Bu pınar Şarkışla-Akçakışla yolu (eski yol) üzerinde Fakılı köyü arazisinde, Bozkurt köyüne varmadan 10 dakika mesafededir. Uzun yıllar yolun üst kısmında iki oluk halinde akmıştır. Sonra yolun alt tarafına indirilmiş ancak bu arada tek oluk halinde akıtılmıştır. Derler ki, bunun üzerine suyun tadı bozulmuş, hafiften bulanıklaşmıştır.
Nüfus

| Yıllara göre köy nüfus verileri |
| --- | --- |
2021: 34
2020: 35
2019: 49
2018: 53
2017: 39
2016: 34
2015: 34
2014: 62
2013: 69
2012: 70
2011: 84
2010: 91
2009: 98
2008: 105
2007: 113
2000: 108
1990: 47
1985: 183
1965: 198
İzmir Hava Yolları

İzmir Hava Yolları İzmir, Türkiye merkezli bölgesel bir havayolu şirketidir. Türkiye ve Avrupa'ya uçuşlar düzenlemekteydi. İzmir Hava Yolları'nın merkezi Adnan Menderes Havalimanı (ADB), İzmir'dir. Yurtiçi ve yurt dışı tüm tarifeli uçuşlarını Pegasus Havayolları iş birliği ile gerçekleştirmekteydi. 30 Aralık 2018 tarihinde faaliyetlerine son vermiştir.
2009 Özel Tur Yarışmasını (deneme amaçlı) 125 puanla 8. sırada tamamlamış, 2010 özel tur yarışmasına direkt katılma hakkı elde etmiştir.[kaynak belirtilmeli]
Tarihçe

Havayolu şirketi, Nisan 2005 tarihinde kuruldu ve 3 adet Airbus A319 ile Haziran 2006 tarihinde Pegasus Havayolları ile iş birliği yaparak yurt içi uçuşlara başladı. Mayıs-Haziran 2007 yılında şirket hisselerinin %20 si ESAS Holding (Pegasus Havayollarının da sahibi) tarafından satın alınarak yönetim değişikliği yapıldı. Aralık 2018 tarihinde Pegasus Hava Taşımacılığı A.Ş. ile birleşmiştir.
İZAir logosu

İzmir'de yaz günlerinde gökyüzünün açık mavisi ile güneşinin turuncusu Izair logosunda birleşti. Bu renkler İzmir'in meşhur imbatında salınarak uçağın kuyruğundaki dizaynı oluşturdu. Mavi ile turuncunun birleştiği noktalarda ise Ege bölgesini süsleyen zeytin ağaçlarını anımsatan zeytin rengi ortaya çıktı. Ege'nin derin mavisi de uçağın alt gövdesini ve motorlarını renklendirdi. İzmir'i tanıyanlar uçağın kuyruğundaki dizaynı kordonun meşhur kaldırım taşlarına benzetebilirler.
Uçuş Noktaları

Ana madde: IZair uçuş noktaları listesi
| --- | --- |
  Türkiye İstanbul  Ankara  Bodrum - Ankara üzerinden -  Adana  Diyarbakır  Elazığ  Gaziantep  Konya  Hatay  Malatya  Mardin  Samsun  Trabzon - Adana üzerinden -  Antalya - Adana üzerinden -  Diyarbakır - Adana üzerinden -  Van - Adana üzerinden  Lefkoşa :   Almanya Berlin - Ankara üzerinden -  Düsseldorf  Köln  Münih  Stuttgart   Avusturya Viyana   Yunanistan Atina
Filo

Pegasus Airlines tarafından işletilen IZair filosu 04 Ocak 2016 verilerine göre aşağıdaki uçaklardan oluşmaktadır:
| Uçak Tipi | Toplam | Yolcu Sayısı | Notlar |
| --- | --- | --- | --- |
| Boeing 737-800 | 7 | 189 | Operatör Pegasus Hava Taşımacılığı A.Ş. |

| Toplam | 7 | 1323 | 1323 |
Izair Airbus A319
Reynolds sayısı

Bir mum alevinden yükselen dumanın gösterildiği bu görselde laminer akıştan türbülanslı akışa geçilmektedir.
Bir silindirin etrafında oluşan bir girdap sokağı (İng. vortex street). Bu, herhangi bir akışkan, silindir boyutu ve akışkan hızı için, Reynolds sayısının yaklaşık 40 ile 1000 arasında olduğu durumlarda silindirler ve küreler etrafında meydana gelebilir.
George Stokes, Reynolds sayısını tanıttı.
Osborne Reynolds, bu kavramı popüler hale getirdi.
Akışkanlar dinamiği alanında, Reynolds sayısı (Re), farklı durumlarda akışkan akışı desenlerini tahmin etmeye yardımcı olan bir boyutsuz sayıdır ve eylemsizlik kuvvetleri ile viskoz kuvvetler arasındaki oranı ölçer. Düşük Reynolds sayılarında, akışlar genellikle laminer akış tarafından domine edilirken, yüksek Reynolds sayılarında akışlar genellikle türbülanslı olur. Türbülans, akışkanın hız ve yönündeki farklılıklardan kaynaklanır ve bazen bu yönler kesişebilir veya akışın genel yönüne ters hareket edebilir (girdap akımları (İng. eddy)). Bu girdap akımları, akışı karıştırmaya başlar ve bu süreçte enerji tüketir, bu da sıvılarda kavitasyon olasılığını artırır.
Reynolds sayısının, bir borudaki sıvı akışından bir uçak kanadının üzerinden geçen hava akışına kadar geniş uygulama alanları vardır. Laminer akıştan türbülanslı akışa geçişi tahmin etmek ve rüzgar tünelinde bir uçak modeli ile tam boyutlu versiyonu gibi benzer ama farklı büyüklükteki akış durumlarının ölçeklendirilmesinde kullanılır. Türbülansın başlangıcını tahmin etme ve ölçeklendirme etkilerini hesaplama yeteneği, yerel veya küresel hava veya su hareketlerinde akışkan davranışını tahmin etmeye yardımcı olabilir ve dolayısıyla ilgili meteorolojik ve klimatolojik etkileri öngörebilir.
Bu kavram, 1851 yılında George Stokes tarafından tanıtılmıştır, ancak Reynolds sayısı, 1908 yılında Arnold Sommerfeld tarafından Osborne Reynolds (1842–1912) onuruna adlandırılmıştır; Reynolds, 1883 yılında bu sayının kullanımını yaygınlaştırmıştır.
Türetim

Bir fiziksel sistemde ilgili fiziksel büyüklüklerin sadece  \rho ,u,L,\mu  olduğunu biliyorsak, Reynolds sayısı esasen Buckingham π teoremi ile belirlenir.
Detaylı olarak incelendiğinde,  \rho ,u,L,\mu  olmak üzere 4 büyüklük vardır, ancak bunlar sadece 3 boyuta (uzunluk, zaman, kütle) sahiptir.  \rho ^{x_{1}}u^{x_{2}}L^{x_{3}}\mu ^{x_{4}} ifadesini düşünebiliriz, burada  x_{1},...,x_{4} reel sayılardır.  \rho ^{x_{1}}u^{x_{2}}L^{x_{3}}\mu ^{x_{4}}'nın üç boyutunu sıfıra ayarladığımızda, 3 bağımsız lineer kısıt elde ederiz ve bu nedenle çözüm uzayı 1 boyuta sahiptir ve  (1,1,1,-1) vektörü tarafından kapsanmaktadır.
Bu nedenle,  \rho ,u,L,\mu  kullanılarak oluşturulan herhangi bir boyutsuz büyüklük, Reynolds sayısı olan  \rho uL\mu ^{-1}'in bir fonksiyonudur.
Alternatif olarak, sıkıştırılamaz Navier–Stokes denklemlerini (konvektif form) kullanabiliriz:
{\frac {\partial \mathbf {u} }{\partial t}}+(\mathbf {u} \cdot \nabla )\mathbf {u} -\nu \,\nabla ^{2}\mathbf {u} =-{\frac {1}{\rho }}\nabla p+\mathbf {g}
Yerçekimi terimi  {\mathbf {g}}'yi kaldırdığımızda, sol tarafta eylemsizlik kuvveti  {\frac {\partial \mathbf {u} }{\partial t}}+(\mathbf {u} \cdot \nabla )\mathbf {u}  ve viskoz kuvvet  \nu \,\nabla ^{2}\mathbf {u}  kalır.
Bunların oranı  {\frac {(\mathbf {u} \cdot \nabla )\mathbf {u} }{\nu \,\nabla ^{2}\mathbf {u} }}\sim {\frac {u^{2}/L}{\nu u/L^{2}}}={\frac {uL}{\nu }} mertebesindedir, bu da Reynolds sayısıdır.
Türetim > Alternatif türetme

Reynolds sayısı, Newtonyen bir akışkan için sıkıştırılamaz Navier–Stokes denklemlerinin boyutsuz sayı formu kullanılarak elde edilebilir ve Lagrange türevi cinsinden ifade edilir:
Yukarıdaki denklemdeki her terim, birim hacim başına kuvvet birimine sahip bir "cisim kuvveti" (İng. body force) birimlerine sahiptir ve bir yoğunluk ile bir ivmenin çarpımı olan aynı boyutlara sahiptir. Bu nedenle, her terim bir akışın kesin ölçümlerine bağlıdır. Denklemi boyutsuz hale getirdiğimizde, yani denklemi ters birimlerle çarptığımızda, fiziksel boyutlara doğrudan bağlı olmayan bir form elde ederiz. Boyutsuz bir denklem elde etmenin bir yolu, tüm denklemi şu faktörle çarpmaktır:
burada
V akışkana göre ortalama hızdır, v veya v, (m/s),
L karakteristik uzunluktur (m),
ρ akışkan yoğunluğudur (kg/m3).
Eğer şimdi
olarak ayarlarsak, Navier-Stokes denklemini boyutsuz olarak yeniden yazabiliriz:
burada μ/ρLV = 1/Re terimi yer almaktadır.
Son olarak, okuma kolaylığı sağlamak amacıyla üst simgeleri kaldırdığımızda:
Bu nedenle, aynı Reynolds sayısına sahip tüm Newtonyen, sıkıştırılamaz akışlar matematiksel olarak karşılaştırılabilir. Ayrıca, yukarıdaki denklemde Re → ∞ olduğunda viskoz terimlerin ortadan kalktığına dikkat edin. Bu nedenle, yüksek Reynolds sayısına sahip akışlar, serbest akışta yaklaşık olarak viskozitesizdir.
Tarihçe

Osborne Reynolds, akışkanın borulardaki akışının laminer akıştan türbülanslı akışa geçiş koşullarını kapsamlı bir şekilde inceledi. 1883 tarihli makalesinde, laminer akıştan türbülanslı akışa geçişi tanımladığı klasik bir deneyde, büyük bir borunun merkezine renklendirilmiş küçük bir su akımı vererek suyun farklı akış hızları altındaki davranışını inceledi.
Gözlem yapmak için büyük boru camdan yapılmıştı. Borunun sonunda, boru içindeki su hızını değiştirmek için bir akış kontrol vanası vardı. Düşük hızlarda, renklendirilmiş akış boru boyunca belirginliğini korudu. Hız arttığında, belirli bir noktada akış bozuldu ve akışkanın kesiti boyunca yayıldı. Bu olayın gerçekleştiği nokta, laminer akıştan türbülanslı akışa geçiş noktasıydı.
Bu deneylerden, dinamik benzerlik için eylemsizlik kuvvetlerinin viskoz kuvvetlere oranı olarak boyutsuz Reynolds sayısı ortaya çıktı. Reynolds ayrıca türbülanslı akışların ortalamasını yapmayı önerdi, bu günümüzde Reynolds ortalaması olarak bilinir. Bu ortalamada hız gibi büyüklükler ortalama ve dalgalanan bileşenlerin toplamı olarak ifade edilir. Bu tür bir ortalama, türbülanslı akışın 'genel' tanımına olanak tanır.
Boru akışı

Bir boru veya tüpte akış için, Reynolds sayısı genellikle şu şekilde tanımlanır:
burada
DH borunun hidrolik çapıdır (boru dairesel ise iç çap) (m),
Q debidir (m3/s),
A borunun kesit alanıdır (A = πD2/4) (m2),
u akışkanın ortalama hızıdır (m/s),
μ (mu) akışkanın dinamik viskozitesidir (Pa·s = N·s/m2 = kg/(m·s)),
ν (nu) kinematik viskozitedir (ν = μ/ρ) (m2/s),
ρ (rho) akışkanın yoğunluğudur (kg/m3),
W akışkanın kütlesel akış hızıdır (kg/s).
Yüksekliği ve genişliği karşılaştırılabilir olan kare, dikdörtgen veya halka şeklindeki kanallar gibi şekiller için, iç akış durumlarında karakteristik boyut, hidrolik çap DH olarak alınır ve şu şekilde tanımlanır:
burada A kesit alanı ve P ıslak çevredir. Bir kanalın ıslak çevresi, akışla temas halinde olan tüm kanal duvarlarının toplam çevresidir. Bu, kanalın havaya maruz kalan uzunluğunun ıslak çevreye dahil olmadığı anlamına gelir.
Dairesel bir boru için hidrolik çap, borunun iç çapına tam olarak eşittir:
Bir boru içinde boru gibi bir halka kanal için, hidrolik çapın şu şekilde azaldığı cebirsel olarak gösterilebilir:
burada
Do dış borunun iç çapıdır,
Di iç borunun dış çapıdır.
Dairesel olmayan kanallarda akış hesaplamaları için, kanal kesitinin en-boy oranı AR, 1/4 < AR < 4 aralığında kaldığı sürece, hidrolik çap, dairesel bir kanalın çapı yerine makul bir doğrulukla kullanılabilir.
Laminer-türbülans geçişi

Sınır tabakası akışında düz bir plaka üzerinde yapılan deneyler, belirli bir akış mesafesinden sonra laminer sınır tabakasının kararsız hale gelip türbülanslı hale geleceğini doğrulamaktadır. Bu kararsızlık, genellikle Rex ≈ 5×105 olduğunda farklı ölçeklerde ve farklı akışkanlarla meydana gelir. Burada x düz plakanın ön kenarından olan mesafeyi ifade eder ve akış hızı sınır tabakası dışındaki akışkanın serbest akış (İng. freestream) hızıdır.
Çapı D olan bir borudaki akış için deneysel gözlemler, "tamamen gelişmiş" akış durumunda, laminer akışın ReD < 2300 olduğunda ve türbülanslı akışın ReD > 2900 olduğunda meydana geldiğini göstermektedir. Bu aralığın alt ucunda, sürekli bir türbülanslı akış oluşacak, ancak borunun girişinden çok uzun bir mesafede olacaktır. Aradaki akış, laminerden türbülansa ve ardından tekrar laminer akışa düzensiz aralıklarla geçmeye başlayacaktır; bu duruma kesintili akış (İng. intermittent flow) denir. Bu, borunun kesitinin farklı bölgelerindeki akışkanın farklı hızları ve koşulları nedeniyle oluşur, boru pürüzlülüğü ve akışın uniformluğu gibi diğer faktörlere bağlıdır. Laminer akış, borunun hızlı hareket eden merkezinde baskın olma eğilimindeyken, yavaş hareket eden türbülanslı akış borunun duvarına yakın bölgede baskındır. Reynolds sayısı arttıkça, sürekli türbülanslı akış girişe daha yakın hale gelir ve kesintili akış artar, ta ki akış tamamen türbülanslı hale gelene kadar (ReD > 2900). Bu sonuç, hidrolik çap kullanılarak dairesel olmayan kanallara genellenebilir ve diğer kanal şekilleri için bir geçiş Reynolds sayısının hesaplanmasına olanak tanır.
Bu geçiş Reynolds sayıları, kritik Reynolds sayıları olarak da adlandırılır ve 1895 civarında Osborne Reynolds tarafından incelenmiştir. Kritik Reynolds sayısı, her geometri için farklıdır.
Geniş-kanal akışı

İki düz paralel yüzey arasında hareket eden bir akışkan için - genişliğin plakalar arasındaki mesafeden çok daha büyük olduğu durumlarda - karakteristik boyut, plakalar arasındaki mesafeye eşittir. Bu, yukarıda belirtilen halka kanal ve dikdörtgen kanal durumlarıyla, sınırlayıcı bir en-boy oranına alındığında, tutarlıdır.
Açık-kanal akışı

Serbest yüzeyli bir sıvının akışını hesaplamak için hidrolik yarıçapın belirlenmesi gerekmektedir. Bu, kanalın kesit alanının ıslak çevresine bölünmesiyle elde edilir. Yarı dairesel bir kanal için, tam boru akış durumunda, hidrolik yarıçap çapın dörtte biridir. Dikdörtgen bir kanal için, hidrolik yarıçap, kesit alanının ıslak çevresine bölünmesiyle hesaplanır. Bazı kaynaklarda, türbülans başlangıcı için boru akışında olduğu gibi aynı Re değerini veren hidrolik yarıçapın dört katı bir karakteristik boyut kullanılır, diğer kaynaklarda ise, geçiş ve türbülanslı akış için farklı Re değerleri ile sonuçlanan hidrolik yarıçap karakteristik uzunluk ölçeği olarak kullanılır.
Kanat profili etrafında akış

Reynolds sayıları, kanat profili tasarımında, karakteristikleri hesaplama ve kıyaslama sırasında "ölçek etkisini" yönetmek için kullanılır (küçük bir kanat, büyük boyutta ölçeklendirildiğinde farklı performans gösterecektir). Akışkan dinamiği uzmanları, kanat profili Reynolds sayısını R = Vc/ν olarak tanımlar, burada V uçuş hızı, c kanat profili uzunluğu ve ν kanat profilinin içinde bulunduğu akışkanın kinematik viskozitesidir; deniz seviyesinde atmosfer için bu değer 1,460×10-5 m2/s'dir. Bazı özel çalışmalarda, kanat profili uzunluğu dışında bir karakteristik uzunluk kullanılabilir; nadir durumlarda "kanat açıklığı Reynolds sayısı" kullanılır, ancak bu, kanadın açıklık yönündeki istasyonlarıyla karıştırılmamalıdır, burada hala kanat profili uzunluğu kullanılır.
Akışkan-içi nesne

Akışkan içinde hareket eden bir nesne için Reynolds sayısı, partikül Reynolds sayısı olarak adlandırılır ve genellikle Rep ile gösterilir; bu, çevresindeki akışın doğasını ve düşüş hızını karakterize eder.
Akışkan-içi nesne > Viskoz akışkanlar

Viskozitenin doğal olarak yüksek olduğu yerlerde, örneğin polimer çözeltileri ve polimer eriyikleri, akış genellikle laminer olur. Reynolds sayısı çok küçüktür ve Stokes yasası akışkanın viskozitesini ölçmek için kullanılabilir. Kürelerin akışkan içinden düşmesine izin verilir ve küreler hızla terminal hıza ulaşır, bu hızdan viskozite belirlenebilir.
Polimer çözeltilerinin laminer akışı, balıklar ve yunuslar gibi hayvanlar tarafından, yüzme sırasında vücutları üzerinden akışı kolaylaştırmak için derilerinden viskoz çözeltiler salgılayarak kullanılmaktadır. Yat yarışlarında, sahipleri hız avantajı elde etmek için gövdenin ıslak yüzeyine düşük moleküler ağırlıklı polietilen glikol gibi bir polimer çözeltisi pompalayarak kullanmışlardır.
Ancak, polimerlerin karıştırılması için bir sorun teşkil eder, çünkü ince dolgu maddesini (örneğin) malzeme boyunca dağıtmak için türbülans gereklidir. "Boşluk transfer karıştırıcısı" (İng. "cavity transfer mixer") gibi icatlar, hareketli bir eriyiğe birçok katlama yaparak karıştırma verimliliğini artırmak için geliştirilmiştir. Bu cihaz, karıştırmaya yardımcı olmak için ekstrüderlere monte edilebilir.
Akışkan-içi nesne > Akışkan-içi küre

Bir akışkan içinde bir küre için, karakteristik uzunluk ölçeği kürenin çapıdır ve karakteristik hız, kürenin akışkana göre olan hızıdır; bu hız, kürenin hareketinin bu referans akışkan parselini bozmadığı bir mesafede ölçülür. Yoğunluk ve viskozite, akışkana ait olan değerlerdir. Bu tanıma göre, tamamen laminer akışın yalnızca Re = 10'a kadar mevcut olduğunu hatırlanmalıdır.
Yüksek Reynolds sayılarında bir küre üzerindeki sürükleme, yüzey pürüzlülüğüne bağlıdır. Örneğin, bir golf topunun yüzeyine çukurlar eklemek, topun yukarı akış tarafındaki sınır tabakasının laminerden türbülansa geçmesine neden olur. Türbülanslı sınır tabakası, laminer bir sınır tabakasından çok daha uzun süre topun yüzeyine bağlı kalabilir ve böylece daha dar bir düşük basınçlı iz bölgesi (İng. wake) oluşturur ve dolayısıyla daha az basınç sürüklenmesi yaratır. Basınç sürüklenmesindeki azalma, topun daha uzağa gitmesine neden olur.
Akışkan-içi nesne > Akışkan-içi dikdörtgen nesne

Dikdörtgen bir nesne için denklem, nesnenin bir elipsoit olarak yaklaşıldığı ve uzunluk ekseninin karakteristik uzunluk ölçeği olarak seçildiği durumda küreninkine benzerdir. Bu tür düşünceler, örneğin doğal akarsularda, tamamen küre-şekilli zerrecik çok az olduğu durumlarda önemlidir. Her eksenin ölçümünün pratik olmadığı zerrecikler için, karakteristik parçacık uzunluk ölçeği olarak elekten geçen çaplar kullanılır. Her iki yaklaşım da kritik Reynolds sayısının değerlerini değiştirir.
Akışkan-içi nesne > Düşme hızı

Parçacık Reynolds sayısı, bir parçacığın düşme hızını belirlemede önemlidir. Parçacık Reynolds sayısı laminer akışı gösterdiğinde, Stokes yasası kullanılarak parçacığın düşme hızı veya çökelme hızı hesaplanabilir. Parçacık Reynolds sayısı türbülanslı akışı gösterdiğinde, uygun çökelme hızını modellemek için türbülanslı bir sürüklenme yasası oluşturulmalıdır.
Akışkan-içi nesne > Dolgulu yatak

Yaklaşık çapı D olan küresel parçacıkların temas halinde bulunduğu bir yataktan akışkan akışı için, boşluk oranı ε ve görünür hız vs ise, Reynolds sayısı şu şekilde tanımlanabilir:
veya
veya
Denklem seçimi ilgili sisteme bağlıdır: birinci denklem, çeşitli doldurulmuş ve akışkan yatak türleri için verileri ilişkilendirmede başarılıdır; ikinci Reynolds sayısı, sıvı faz verilerine uygundur; üçüncü denklem ise sıvı akışkanlaştırılmış yatak sistemi için ilk kez tanıtılarak akışkan yatak verilerini ilişkilendirmede başarılı bulunmuştur.
Laminer koşullar Re = 10'a kadar geçerlidir, Re = 2000'den itibaren tamamen türbülanslıdır.
Akışkan-içi nesne > Karıştırmalı kap

Merkezi döner bir palet, türbin veya pervane ile karıştırılan silindirik bir kapta (İng. stirred vessel), karakteristik boyut karıştırıcının çapı D'dir. Hız, V ise ND'dir, burada N dönme hızı (rad/s) olarak ifade edilir. Reynolds sayısı şu şekilde olur:
Sistem, Re değeri 10000'in üzerinde olduğunda tamamen türbülanslıdır.
Boru sürtünmesi

Tamamen gelişmiş akışkan akışında borulardaki basınç düşüşleri Moody diyagramı kullanılarak tahmin edilebilir. Bu diyagram, Reynolds sayısı Re ve göreceli pürüzlülüğe ε/D karşı Darcy–Weisbach sürtünme faktörünü f çizer. Diyagram, Reynolds sayısı arttıkça laminer, geçiş ve türbülanslı akış rejimlerini açıkça gösterir. Boru akışının doğası, akışın laminer mi yoksa türbülanslı mı olduğuna güçlü bir şekilde bağlıdır.
Akışların benzerliği

İki akışın benzer olması için aynı geometrilere ve eşit Reynolds ve Euler sayılarına sahip olmaları gerekir. Bir model ve tam ölçekli akıştaki karşılaştırmalı noktaların akışkan davranışlarını karşılaştırırken aşağıdaki durum geçerlidir:
burada  \mathrm {Re} _{\text{m}} modelin Reynolds sayısı ve  \mathrm {Re}  tam ölçekli Reynolds sayısıdır ve benzer şekilde Euler sayıları için de geçerlidir.
Model sayıları ve tasarım sayıları aynı oranda olmalıdır, dolayısıyla
Bu, mühendislerin su tünelleri veya rüzgar tüneli gibi ortamlarda küçültülmüş ölçekli modellerle deneyler yapmasına ve verileri gerçek akışlarla ilişkilendirmesine olanak tanır, böylece deney ve laboratuvar süresinden tasarruf sağlar. Gerçek dinamik benzerlik, sıkıştırılabilir akışlarda kullanılan Mach sayısı veya açık kanal akışlarını yöneten Froude sayısı gibi diğer boyutsuz sayıların eşleştirilmesini de gerektirebilir. Bazı akışlar, mevcut cihazlar ve akışkanlarla pratik olarak sağlanabilecekten daha fazla boyutsuz parametre içerir, bu yüzden hangi parametrelerin en önemli olduğuna karar verilmesi gerekir. Deneysel akış modellemesinin faydalı olabilmesi için mühendisin oldukça fazla deneyim ve yargı kabiliyetine sahip olması gerekir.
Yalnızca Reynolds sayısının akışların benzerliği (veya hatta akış rejimi - laminer veya türbülanslı) için yeterli olmadığına dair bir örnek, duvarlar veya diğer sınırlarla sınırlı olan akışlardır. Bunun klasik bir örneği, boyutsuz çevre oranının da önemli olduğu Taylor–Couette akışıdır ve bu ayrımların önemli bir rol oynadığı birçok teknik uygulamadır. Bu kısıtlamaların prensipleri Maurice Marie Alfred Couette ve Geoffrey Ingram Taylor tarafından geliştirilmiş ve daha sonra Floris Takens ve David Ruelle tarafından ilerletilmiştir.
Dictyostelium amipleri: ~ 1 × 10−6
Bakteri ~ 1 × 10−4
Ciliate ~ 1 × 10−1
En küçük balık ~ 1
Beyindeki kan akışı ~ 1 × 102
Aorttaki kan akışı ~ 1 × 103
Türbülanslı akışın başlaması ~ 2.3 × 103 ile 5.0 × 104 arasında boru akışı ve 106 sınır tabakaları için
Major League Baseball'da tipik bir atış ~ 2 × 105
Yüzen kişi ~ 4 × 106
En hızlı balık ~ 1 × 108
Mavi balina ~ 4 × 108
Büyük bir gemi (Queen Elizabeth 2) ~ 5 × 109
Atmosferik tropikal siklon ~ 1 x 1012