stanford-oval/wikipedia huggingface dataset:
Destined with You
Oyuncu kadrosu ve karakterler > Konuk oyuncular

Yoon Kye-sang - Law & High'nin temsilcisi, Jang Shin-yoo'nun bağlı olduğu hukuk firması, Law & High Hukuk Bürosu'nun temsilcisi.
Hwang Bo-ra - Jung-min, Hong-jo'nun Onju Bölge Belediye Başkanlığı'nda çalıştığı dönemdeki doğrudan üstü.
Yoon Jung-hoon - Hello, Yeni Youtuber. Onju Dağı'ndaki tapınağa izinsiz girip yayın yaparken, dikili olan bir bıçak tahtasına düşerek hayatını kaybeder. Hong-jo'nun Onju Dağı tapınağının yıkımına neden olan kişi.
Kim Do-yeon - Hello'nun annesi
Choi Hong-il - Hello'nun babası
Kim Ji-seok - Park Joo-won, Ma Eun-young'un kendisinden küçük olan eşi. Aldatma skandalı nedeniyle boşanır.
Wang Ji-hye - Cha Seung-hyun, Onju Belediyesi Vergi Dairesi memuru. Gong Seo-goo'nun görücü usulü tanışma randevusundaki karşı taraf.
Kim Ki-doo - Yönetim Müdürü
Yoo Jung-ho - Min Won-in
Park Byung-eun - Kral
Müzikler

| Destined with You OST Special> soundtrack'i |
| --- | --- |
Yayımlanma: 19 Ekim 2023 (2023-10-19)
Tarz: Soundtrack
Süre: 214:08
Dil: Korece İngilizce
Şirket: NHN Bucks Most Contents
Müzikler > Parça 1

Tüm şarkılar Lee Joon-hwa tarafından yazılıp bestelendi.
| 24 Ağustos 2023'te (2023'te-08-24) yayınlandı> No. | 24 Ağustos 2023'te (2023'te-08-24) yayınlandı> Başlık | 24 Ağustos 2023'te (2023'te-08-24) yayınlandı> Sanatçı | 24 Ağustos 2023'te (2023'te-08-24) yayınlandı> Süre |
| --- | --- | --- | --- |
| 1. | "It's You"   | Park Won | 3:31 |
| 2. | "It's You" (Inst.) |   | 3:31 |
| Toplam süre: | Toplam süre: | Toplam süre: | 7:02 |
Müzikler > Parça 2

Tüm sözler Midnight tarafından yazıldı, tüm müzikler Gaemi ve Midnight tarafından bestelendi.
| 30 Ağustos 2023'te (2023'te-08-30) yayınlandı> No. | 30 Ağustos 2023'te (2023'te-08-30) yayınlandı> Başlık | 30 Ağustos 2023'te (2023'te-08-30) yayınlandı> Sanatçı | 30 Ağustos 2023'te (2023'te-08-30) yayınlandı> Süre |
| --- | --- | --- | --- |
| 1. | "나일 수 있도록" (Can I Be Me) | Hoon Jeong Yang | 3:25 |
| 2. | "나일 수 있도록" (Can I Be Me (Inst.)) |   | 3:25 |
| Toplam süre: | Toplam süre: | Toplam süre: | 6:50 |
Müzikler > Parça 3

Tüm şarkılar Lee Joon-hwa tarafından yazılıp bestelendi.
| 31 Ağustos 2023'te (2023'te-08-31) yayınlandı> No. | 31 Ağustos 2023'te (2023'te-08-31) yayınlandı> Başlık | 31 Ağustos 2023'te (2023'te-08-31) yayınlandı> Sanatçı | 31 Ağustos 2023'te (2023'te-08-31) yayınlandı> Süre |
| --- | --- | --- | --- |
| 1. | "I'll Hold You Tight"   | Jaeman | 3:34 |
| 2. | "I'll Hold You Tight" (Inst.) |   | 3:34 |
| Toplam süre: | Toplam süre: | Toplam süre: | 7:08 |
Müzikler > Parça 4

Tüm şarkılar Choi Han-sol, Park Sung-hyo ve Moon Jung-wook tarafından yazılıp bestelendi.
| 6 Eylül 2023'te (2023'te-09-06) yayınlandı> No. | 6 Eylül 2023'te (2023'te-09-06) yayınlandı> Başlık | 6 Eylül 2023'te (2023'te-09-06) yayınlandı> Sanatçı | 6 Eylül 2023'te (2023'te-09-06) yayınlandı> Süre |
| --- | --- | --- | --- |
| 1. | "내게 스며든" (Permeating On Me) | Jung Hyo-bin | 4:03 |
| 2. | "내게 스며든" (Permeating On Me (Inst.)) |   | 4:03 |
| Toplam süre: | Toplam süre: | Toplam süre: | 8:06 |
Müzikler > Parça 5

Tüm şarkılar Lucky Clover tarafından yazılıp bestelendi.
| 7 Eylül 2023'te (2023'te-09-07) yayınlandı> No. | 7 Eylül 2023'te (2023'te-09-07) yayınlandı> Başlık | 7 Eylül 2023'te (2023'te-09-07) yayınlandı> Sanatçı | 7 Eylül 2023'te (2023'te-09-07) yayınlandı> Süre |
| --- | --- | --- | --- |
| 1. | "Destiny"   | Seogi | 3:23 |
| 2. | "Destiny" (Inst.) |   | 3:23 |
| Toplam süre: | Toplam süre: | Toplam süre: | 6:46 |
Müzikler > Parça 6

Tüm sözler Gaemi ve Yoda tarafından yazıldı, tüm müzikler Gaemi ve Kim Se-jin tarafından bestelendi.
| 14 Eylül 2023'te (2023'te-09-14) yayınlandı> No. | 14 Eylül 2023'te (2023'te-09-14) yayınlandı> Başlık | 14 Eylül 2023'te (2023'te-09-14) yayınlandı> Sanatçı | 14 Eylül 2023'te (2023'te-09-14) yayınlandı> Süre |
| --- | --- | --- | --- |
| 1. | "그 사람이 너야" (That's You) | Noel | 3:51 |
| 2. | "그 사람이 너야" (That's You (Inst.)) |   | 3:51 |
| Toplam süre: | Toplam süre: | Toplam süre: | 7:42 |
Müzikler > Parça 7

Tüm şarkılar Gaemi ve Midnight tarafından yazılıp bestelendi.
| 20 Eylül 2023'te (2023'te-09-20) yayınlandı> No. | 20 Eylül 2023'te (2023'te-09-20) yayınlandı> Başlık | 20 Eylül 2023'te (2023'te-09-20) yayınlandı> Sanatçı | 20 Eylül 2023'te (2023'te-09-20) yayınlandı> Süre |
| --- | --- | --- | --- |
| 1. | "I'll Always Be With You"   | Lyn | 3:39 |
| 2. | "I'll Always Be With You" (Inst.) |   | 3:39 |
| Toplam süre: | Toplam süre: | Toplam süre: | 7:18 |
Müzikler > Parça 8

Tüm sözler Lee Joon-hwan tarafından yazıldı, tüm müzikler Gaemi ve Lee Joon-hwan tarafından bestelendi.
| 28 Eylül 2023'te (2023'te-09-28) yayınlandı> No. | 28 Eylül 2023'te (2023'te-09-28) yayınlandı> Başlık | 28 Eylül 2023'te (2023'te-09-28) yayınlandı> Sanatçı | 28 Eylül 2023'te (2023'te-09-28) yayınlandı> Süre |
| --- | --- | --- | --- |
| 1. | "깜짝미!" (Oopsy) | Boramiyu | 3:24 |
| 2. | "깜짝미!" (Oopsy (Inst.)) |   | 3:24 |
| Toplam süre: | Toplam süre: | Toplam süre: | 6:48 |
Müzikler > Parça 9

Tüm sözler Gaemi ve Yoda tarafından yazıldı, tüm müzikler Gaemi ve Kim Se-jin tarafından bestelendi.
| 5 Ekim 2023'te (2023'te-10-05) yayınlandı> No. | 5 Ekim 2023'te (2023'te-10-05) yayınlandı> Başlık | 5 Ekim 2023'te (2023'te-10-05) yayınlandı> Sanatçı | 5 Ekim 2023'te (2023'te-10-05) yayınlandı> Süre |
| --- | --- | --- | --- |
| 1. | "우린 서로 사랑하고" (We Love Each Other) | Lyn | 3:45 |
| 2. | "우린 서로 사랑하고" (We Love Each Other (Inst.)) |   | 3:45 |
| Toplam süre: | Toplam süre: | Toplam süre: | 7:30 |
Reytingler

| sezon | sezon | Bölüm numarası> 1 | Bölüm numarası> 2 | Bölüm numarası> 3 | Bölüm numarası> 4 | Bölüm numarası> 5 | Bölüm numarası> 6 | Bölüm numarası> 7 | Bölüm numarası> 8 | Bölüm numarası> 9 | Bölüm numarası> 10 | Bölüm numarası> 11 | Bölüm numarası> 12 | Bölüm numarası> 13 | Bölüm numarası> 14 | Bölüm numarası> 15 | Bölüm numarası> 16 | Ortalama |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- |
|  | 1 | 625 | 546 | N/A | 558 | 596 | 528 | 576 | 583 | 565 | 574 | N/A | 492 | 446 | 651 | 638 | 648 | TBD |
Nielsen Korea tarafından ülke çapında gerçekleştirilen izleyici ölçümü.
| Bölüm> Bölüm.Bölüm | Yayın tarihi> Yayın tarihi.Yayın tarihi | Ortalama kitle payı> Nielsen Korea.Ülke çapında | Ortalama kitle payı> Nielsen Korea.Seul |
| --- | --- | --- | --- |
| 1 | 23 Ağustos 2023 | 2.912% (8.) | 2.931% (7.) |
| 2 | 24 Ağustos 2023 | 2.393% (15.) | 2.606% (6.) |
| 3 | 30 Ağustos 2023 | 2.009% (14.) | — |
| 4 | 31 Ağustos 2023 | 2.774% (7.) | 2.898% (4.) |
| 5 | 6 Eylül 2023 | 2.801% (4.) | 2.508% (5.) |
| 6 | 7 Eylül 2023 | 2.565% (8.) | 2.372% (8.) |
| 7 | 13 Eylül 2023 | 2.851% (7.) | 3.134% (4.) |
| 8 | 14 Eylül 2023 | 2.946% (7.) | 3.144% (5.) |
| 9 | 20 Eylül 2023 | 2.588% (15.) | 2.774% (6.) |
| 10 | 21 Eylül 2023 | 2.553% (13.) | 2.764% (8.) |
| 11 | 27 Eylül 2023 | 2.046% (16.) | 2.397% (4.) |
| 12 | 28 Eylül 2023 | 2.092% (13.) | 2.099% (9.) |
| 13 | 4 Ekim 2023 | 2.213% (12.) | 2.264% (6.) |
| 14 | 5 Ekim 2023 | 3.070% (3.) | 3.416% (2.) |
| 15 | 11 Ekim 2023 | 2.875% (6.) | 3.096% (3.) |
| 16 | 12 Ekim 2023 | 3.122% (5.) | 3.317% (4.) |
| Ortalama | Ortalama | 2.613% | — |
 Yukarıdaki tabloda 'mavi sayılar en düşük reytingleri ve kırmızı sayılar en yüksek reytingleri temsil eder. Bu dizi kablo kanalında/ödemeli TV'e yayınlanmaktadır bu yüzden daha küçük bir izleyici kitesine sahip.  N/A, reytinglerin bilinmediğini gösterir.
Ruan Posheng

Ruan Posheng (Çince: 阮泊生; d. Haziran 1916 – ö. 2 Şubat 2017), Çinli siyasetçi ve bürokrattır. Kendisi Yu County, Hebei'de 1916 Haziran ayında doğmuştur. 1. Shanxi Halk kongresinde görev almıştır. Devam eden süreçte 5. Shanxi Halk Kongresi ve 6. Halk Kongresinde delege ve idari yetkili olarak görev yapmıştır.
| 0 | 1 | 2 |
| --- | --- | --- |
| Önce gelen açılış | Shanxi Halk Kongresi Başkanı 1979–1988 | Sonra gelen Wang Tingdong |
Ayar teorisi

Ayar teorisi veya ayar kuramı, kuramsal fizikte temel etileşmeleri açıklar. Türkçede bazen yerelleştirilmiş bakışım kuramı olarak da geçer.
Fizikte, bir Yerelleştirilmiş Bakışım Kuramı (Gauge Teorisi) Lagrange yerel dönüşümlerin sürekli gruplar altında değişmez değerlerin  olduğu alan teorisinin bir türüdür.
Kuantum alan kuramı
Terim olarak yerelleştirilmiş bakışım Lagrangian içindeki gereksiz serbestlik derecelerine işaret eder. Ayar dönüşümleri denilen olası göstergeleri arasındaki dönüşümler, bir Lie grubu-sevk simetri grubu ya da teorinin gösterge grubu olarak oluşturur. Grup jeneratörlerin Lie cebiri herhangi Lie grubu ile ilişkilendirilmiştir. Her grup jeneratör için mutlaka bir karşılık gelen alan (genellikle bir vektör alanı) gauge alanı denilen alan ortaya çıkar. Gauge alanları yerel grup dönüşümleri altında değişmezliği (denilen gauge değişmezliği) sağlamak için Lagrange dahildir. Böyle bir teori nicemlenmis olduğunda, Gauge alanlarının kuantumuna Gauge bozonları denir. Simetri grubu değişmeli değil ise ise, normal olan örnek Yang-Mills teorisidir.
Fizikteki birçok güçlü teoriler Lagrangeler altında sabit simetrik dönüşüm grupları tarafından açıklanmıştır. Onlar aynı fiziksel süreçler ortaya çıktığı zaman uzayın her noktasında yapılan bir dönüşüm altında değişmezdir, onların küresel bir simetriye sahip olduğu söylenir. Gauge teorilerinin temel taşı olan yerel simetri daha sıkı bir engeldir. Aslında, küresel simetri uzayda sabitlenmiş olan yerel simetrinin grup parametlereleridir.
Guage teorileri temel parçacıkların dinamiklerini açıklayan başarılı alan teorileri kadar önemlidir. Kuantum elektrodinamiği gauge teorisinin simetrik grubu U(1) ile değişmelidir. Kuantum elektrodinamiği bir tane gauge alanına sahiptir. Standart Modelin toplamda on iki tane gauge bozonu vardır. Bunlar foton, üç tane zayıf bozon ve 8 tane gluondur. U (1) SU × simetri grubu ile değişmeli olmayan gauge teorisi (2) × SU (3) ve on iki bozonlarının toplam vardır: fotonun, üç zayıf bozonları ve sekiz gluonların.
Gauge teorileri genel görelilik teorisi içindeki yerçekimini açıklamada önemlidir. Onun vaka göstergesi alan bir tensör, Lanczos tensör olduğunu biraz benzersizdir. Gauge çekim teorisi ile başlayan kuantum yerçekimi teorisi, aynı zamanda kütleçekimi olarak bilinen bir ölçü bozonunun varlığına inanmaktayız. Gauge simetrilerinin koordinat sistemi uzay keyfi diffeomorphisms altında serbestçe seçilebilir olduğu genel genel görelilik kovaryans ilkesi analogları olarak görülebilir. Hem gauge değişmezliği ve Diffeomorfizm değişmezliği sisteminin açıklamasında bir fazlalık göstermektedir. Bir alternatif kütleçekimi teorisi olarak gauge kütleçekim teorisi yeni gauge alanları ile gerçek bir gauge ilkesinin genel kovaryans ilkesini değiştirir.
Tarihsel olarak, bu fikirler ilk klasik elektromanyetizma bağlamında ve daha sonra genel görelilik ile belirtilmiştir. Ancak, gauge simetrilerinin modern fizikteki önemi elektron göreli kuantum mekaniğiyle ilk olarak ortaya çıktı. Bugün, Gauge teorileri yoğun madde fiziğinde, nükleer ve yüksek enerji fiziğinde ve diğer alt başlıklar arasında yararlıdır.
Tanımı > Global ve Lokal Simetriler > Global Simetri

Fizikte, herhangi bir fiziksel durum için matematiksel açıklama, genellikle fazla serbestlik dereceleri ihtiva eder; aynı fiziksel durum ise, aynı zamanda birçok eşdeğer matematiksel yapılandırmalar için tarif edilir. Bu dönüşümler teorinin "simetrileri" bir grubu olduğu ve fiziksel durumu bağımsız bir matematik yapılandırmaya ancak bu simetri grubu ile birbirine bağlı sınıflardaki konfigürasyonlarda karşılık gelir.
Bu fikir tüm fiziksel sistemi kapsar hiçbir tercih "eylemsizlik" koordinat sistemi vardır bir durumda çok daha soyut "koordinatların değişiklikler" benzer yerel yanı sıra küresel simetri içerecek şekilde genel olabilir. Bir gauge teorisi  modelin simetrileri ile birlikte tutarlı fiziksel tahminler yapmak için gerekli teknikler sete sahip  bir matematiksel modeldir.
Tanımı > Global ve Lokal Simetriler > Global Simetri > Global Simetriye Örnek

Matematiksel konfigürasyonda meydana gelen miktarı sadece bir sayı değil de bir hız ya da bir dönme ekseni, bir vektör veya bir matris halinde düzenlenmiş sayıları da koordinat transformasyonu ile değiştirilebilir  olarak geometrik öneme sahip olduğunu  temsili  olarak görmek gerekir.
Tanımı > Lokal Simetri > Lokal Simetriyi tanımlamak için lif demetlerinin kullanılması

Gauge teorilerinin çoğunda, uzay ve zamanda bireysel bir noktada soyut ölçü bazında olası dönüşümlerin kümesi sonlu boyutlu Lie grubudur. En basit şekliyle böyle bir grup karmaşık sayılar kullanımı yoluyla kuantum elektrodinamik (QED) modern formülasyonu görünen U (1) 'dir. Kuantum elektrodinamik genellikle ilk ve en basit fiziksel ölçü teorisi olarak kabul edilir. Belirli bir gauge teorisinin tüm yapılandırma için mümkün gauge dönüşümlerinin kümesi de bir grup oluşturmaktadır. Bu grupta  gauge grubunun teorisini oluşturmaktadır. Gauge grubunun bir elemanı (sonlu boyutlu) Lie grubu, örneğin her noktada fonksiyonun değerini ve türevlerinin göstergesi dönüşüm eylem üzerinde temsil ettiği için uzay-zamanın noktalarından bir düzgün değişen fonksiyonu tarafından değiştirilebilen bu nokta üzerindedir.
Uzay ve zaman içinde her noktada sabit bir parametre ile bir gauge dönüşümü geometrik koordinat sisteminindeki katı bir rotasyona benzerdir. Bu gauge temsilinin küresel simetrisini temsil eder. Sert bir dönüş durumunda olduğu gibi, bu gauge dönüşümü gerçekten yerel miktarı temsili ile aynı şekilde gauge bağımlı miktarının bir yol boyunca değişiklik oranını temsil eden ifadeleri etkiler. olan parametre sabit fonksiyon yerel simetri olarak adlandırılır olmayan bir göstergesi dönüşümü; Bir türev içeren ifadeler üzerindeki etkisi yok ifadelerden o niteliksel olarak farklı olduğunu. (Bu Coriolis etkisi üretebilir referans çerçevesi olmayan bir atalet değişimine benzer.)
Tanımı > Gauge Alanları

Gauge alanı matematiksel yapılandırmayı açıklamak için  önemli bir parça  haline gelir. Gauge alan bir gauge dönüşümü ile yok edilebilecek bir yapılandırma (matematiksel dili, kendi eğriliği olarak) kendi alan şiddeti her yerde sıfır özelliğine sahip; Gauge teorisi bu yapılandırmalar ile sınırlı değildir. Başka bir deyişle, bir gauge teorisinin ayırt edici özelliği gauge alanı sadece koordinat sisteminin kötü bir seçimi ile telafi olmamasıdır. Başka bir deyişle  genellkile gauge alanını yok eden hiçbir gauge dönüşüm  yoktur.
Bir gauge teorisinin dinamiklerini analiz ederken, gauge alanı  dinamik bir değişken gibi  davranmalıdır. Ek olarak diğer nesneler ile etkileşimi yüzünden  gauge alanı tipik olarak "kendi kendine enerji" terimi şeklinde enerjiye katkıda bulunur. Gauge teorisi için denklemleri elde etmek için
gauge alanı olmadan naif başlangıç
(Genel olarak, bir dönme açısı için soyut eşdeğeri) sürekli bir parametre ile karekterize edilebilir teorinin kişilerce genel simetri listesi;
bir yerden başka bir yere değişen izin verlien simetri parametresinden kaynaklanan düzeltme terimlerini hesaplamak;
Bir veya daha fazla ölçü alanlarına kavramaları olarak bu düzeltme terimleri yeniden yorumlanmasına ve bu alanları uygun öz enerji terimleri ve dinamik davranışı vererek.
Bu bir anlamda gauge teorisinin global simetriden lokal simetriye uzanıştır.  Ayrıca bu oldukça yakın bir şekilde gauge kütleçekimi teorisinin bilenen adıyla genel görelilik teorisinin tarihsel gelişimini andırıyor.
Tanımı > Fiziksel Deneyler

Gauge teorilerinin esas fiziksel deneylerin sonuçlarını modellemek için
evreni sınırlayan olası yapılandırmaları deneyi kurmak için bilgilerle uyumlu olanlar
deneyi ölçmek için olası sonuçların olasılık dağılımı hesaplama
bu ikisi kullanılır.
Özel bir referans olmadan genellikle deneyin kurulum bilgileri ve olası ölçüm sonuçları matematiksel açıklamalarla anlatılamaz buna gauge seçimide dahildir. Gauge teorisinin hesaplamalarında anormalliklerin sık görülen kaynağı hor kullanılan sınır durumlardaki gauge bağımlılığıdır.
Tanımı > Süreklilik teorileri

(Süreklilik elektrodinamik ve genel görelilik) Yukarıda belirtilen iki gauge teorileri süreklilik alan teorileri örnekleridir.  Süreklilik teorisindeki hesaplama tekniklerini dolaylı olarak varsayarız:
gauge tamamen sabit seçenek sunulur, tek bir yapılandırma sınır koşulları prensipte tamamen tarif edilebilir
tamamen sabit gauge ve sınır koşulları komple bir set verilen en az eylem ilkesi, bu sınırları ile tutarlı eşsiz bir matematiksel bir yapılandırma (ve dolayısıyla eşsiz bir fiziksel durum) belirler;
muhtemel ölçüm sonuçları olasılığı ile belirlenebilir:
kurulum bilgileri ile tutarlı sınır koşulları tarafından belirlenmektedir tüm fiziksel durumlar üzerinde bir olasılık dağılımı kurulması,
Her olası fiziksel durum için ölçüm sonuçlarının bir olasılık dağılımı kurulması,
Bu iki olasılık dağılımlarını  toplamının olası bir ölçüm dağıtım kurulum bilgileri ile tutarlı sonuçlarını almak için;
Gauge sabitlemek hesaplamalarda anormalik göstermez.
Bu varsayımlar, enerji ölçekleri ve deneysel koşullar için  geniş bir yelpazede geçerlidir. Bu teoriler ışığında, günümüzde karşılaşılan  ışıktan ısı ve elektrik düşüşlerinden ve yükselmelerinden gelen bütün fenomenleri doğru tahmin etmede kullanılır. Bu tahminler sadece çok küçük ve çok büyük ölçeklerde doğru değildir.
Tanımı > Kuantum Alan Teorileri

Bu klasik süreklilik alan teorileri dışında, en yaygın olarak bilinen gauge teorileri, kuantum elektrodinamik ve temel parçacık fiziğinin Standart Modeli dahil kuantum alan teorisi vardır. En az eylem ilkesine göre "izin verilen" fiziksel durumları niteleyen bir gauge-kovaryantı eylem ayrılmaz. Ancak, gauge dönüşümleri tarafından aşırı derecelerde serbest davranışlarından dolayı süreç (continuum) ve kuantum teorileri büyük farklılıklar göstermektedir. Süreç (continuum) teorileri ve basit kuantum alan teorilerinin çoğu  matematiksel düzenlemelerin yörüngelerini düşürmeden gauge reçetesini kullanırlar.
Daha sofistike olan kuantum alan teorileri özellikle değişme olmayan gauge gruplarını içerenler başta olmak üzere gauge simetrisine karışıklık teorisi teknikleriyle yok ederler  ve  ve karşı terimler BRST nicelemesinde bilindiği gibi  birbirlerini anormal bir şekilde iptal etmek için motive ederler. Bu endişeler bir anlamda son derece teknik olmakla birlikte, aynı zamanda yakından ölçümü, fiziksel bir durum bilgisine sınırları ve eksik belirtilen deneysel koşullar nedeniyle tam olarak anlaşılmamıştır. Matematiksel teknikler işlenebilir gauge teorilerini uygulamak için birçok alanda geliştirildi. Bunlara örnek  düşük boyutlu topoloji katı hal fiziği ve kristalografisi verilebilir.
Klasik Gauge teorisi > Klasik elektromanyetizma

Tarihsel olarak, Gauge simetrisinin ilk örneğinin keşfi klasik elektromanyetizmadır. Elektrostatikte, elektrik alan E ya da onun karşılığı elektrik potansiyel V .  V\rightarrow V+C  bu hariç, elektrik alan ya da elektrik potansiyelden  birnin bilinmesi muhtemelen diğerinin bulunmasını sağlar. elektrik alan uzayda bir noktadan diğerine potansiyel değişimlerle ilgilidir. Vektör hesabı açısından, elektrik alan potansiyelin negatif değişim derecesine eşittir. \mathbf {E} =-\nabla V. Elektrostatikten elektromanyetizmaya genellersek, elimizde ikinci bir vektor potansiyeli A ile
\mathbf {E} =-\nabla V-{\frac {\partial \mathbf {A} }{\partial t}}
\mathbf {B} =\nabla \times \mathbf {A}
Genel Gauge dönüşümü sadece  V\rightarrow V+C değildir.
\mathbf {A} \rightarrow \mathbf {A} +\nabla f
V\rightarrow V-{\frac {\partial f}{\partial t}}
Burada  f zamana ve pozisyona dayalı herhangi bir fonksiyondur. Gauge dönüşümleri altında alanlar aynı kalır ve sonuç olarak Maxwell denklemleri hala geçerlidir. Buda Maxvell denklemlerinin gauge simetrisine sahip olduğunu söyler.
Klasik Gauge teorisi > Gauge alanı için Yang-Mills Lagrangesi

Bir önceki bölümde geliştirilen bir klasik gauge teorisinin çizilen o resmi neredeyse bitmek üzere.  Uzayzamanda ki gauge alan A(x) değerinin bulunması için sadece eşdeğişken türvelerin (D) tanımlanması kaldı.  Bu alanın manuel değerlerini belirlemek yerine, bu bize alan denklemlerinin çözümünü verilebilir. Dahası bu alan denkleme Lagrange yanı sıra yerel gauge değişmez olduğunu gerektiren, gauge alanı için  Lagrangian olası bir formu (geleneksel) şeklinde yazılır
\ {\mathcal {L}}_{\mathrm {gf} }=-{\frac {1}{2}}\operatorname {Tr} (F^{\mu \nu }F_{\mu \nu })               ile              \ F_{\mu \nu }={\frac {1}{ig}}[D_{\mu },D_{\nu }]
ve İzler vektör uzay alanları üzerinden atılıyor. Buna Yang-mills hareketi denir. Diğer gauge değişmez haretleri hala mevcuttur. Örneğin doğrusal olmayan elektrodinamik, Born-Infeld hareketi Chern-Simons model gibi.
Gauge teorisi için tamamlanmış Lagrangian aşağıdaki gibidir.
\ {\mathcal {L}}={\mathcal {L}}_{\mathrm {loc} }+{\mathcal {L}}_{\mathrm {gf} }={\mathcal {L}}_{\mathrm {global} }+{\mathcal {L}}_{\mathrm {int} }+{\mathcal {L}}_{\mathrm {gf} }
Klasik Gauge teorisi > Elektrodinamiğe Örnek

Daha önceki bölümlerde geliştirilen biçimcilik basit bir uygulama olarak, sadece elektron alanı ile, elektrodinamik davayı düşünün.  Bare-bones hareketi elektrik alanın Dirac denklemini üretir.
{\mathcal {S}}=\int {\bar {\psi }}(i\hbar c\,\gamma ^{\mu }\partial _{\mu }-mc^{2})\psi \,\mathrm {d} ^{4}x
Bu sistem için global simetri aşağıdaki gibidir.
\psi \mapsto e^{i\theta }\psi
Buradaki gauge grubu U(1)dir. parçacık dönmeleriyle alanın faz açısının dönmeleri sabit θ ile belirlenir. Bu sistemin lokalleşmesinin anlamı θ ile θ(x) yer değiştirmesidir. Yaklaşık eş değişken türevi
\ D_{\mu }=\partial _{\mu }-i{\frac {e}{\hbar }}A_{\mu }
Olağan elektrik yüküyle e yükünü belirler ve elektromanyetizmanın 4-vektör potansiyeliyle  gauge alanını Langrangian etkileşimiyle sonuçlandırır.
\ {\mathcal {L}}_{\mathrm {int} }={\frac {e}{\hbar }}{\bar {\psi }}(x)\gamma ^{\mu }\psi (x)A_{\mu }(x)=J^{\mu }(x)A_{\mu }(x)
Burada   J^{\mu }(x)  olağan 4 vektör elektrik yoğunluğudur. Sonuç olarak gauge prensibi minimal eşleşme olarak adlandırılan elektromanyetik alanın elektrik alan üretmesi gözlenir.
Gauge alan  A_{\mu }(x) için Lagrangian eklenmesi diğer bir terimle elektrodinamik de aynı olan alan güç sensörü eklenmesiyle kuantum elektrodinamikteki başlangıc noktasını kullanarak Lagrangian elde edilir.
\ {\mathcal {L}}_{\mathrm {QED} }={\bar {\psi }}(i\hbar c\,\gamma ^{\mu }D_{\mu }-mc^{2})\psi -{\frac {1}{4\mu _{0}}}F_{\mu \nu }F^{\mu \nu }