stanford-oval/wikipedia huggingface dataset:
Orojenez
Türkiye'de dağlar

Türkiye'de dağlar çok geniş bir alan kaplar. Dağ; çevresine göre 600m. Ve daha yüksek kabarıklıklardır. Bazıları tek bulunurken bazıları da sıradağlar şeklindedir.
Oluşumlarına göre dağlar ikiye ayrılır:
Orojenik hareketlerle oluşan Dağlar:Orojenez dağ oluşumu demektir. Yan basınçla sıkışan yerkabuğu plakaları kıvrılarak ya da kırılarak engebe kazanır ve sıradağlar oluşur. Türkiye'de orojenez iki şekilde görülür
Kıvrılma ile:
 Orojenez sonucu esnek tabakalar kıvrılarak yükselir ve sıradağlar oluşturur. Türkiye'deki dağlar Alp-Himalaya orojenezi sonucu oluşmuştur. Kuzey Anadolu Dağları ve Toros Dağları bu şekilde oluşmuştur. Kıvrılma sonucu yüksekte kalan kubbemsi kısımlara Antiklinal, alçakta kalan çanaksı kısımlara ise Senklinal denir. Bu oluşumda da bazen kırılmalar dolayısıyla senklinaller boyunca fay hatları oluşabilir.
Kırılma ile:
 Orojenez sonucu sert tabakalar kıvrılmaz kırılır. Böylece yükselen kısımlar (Horst) sıradağları oluştururken, Alçalan kısımlar Çöküntü ovalarını (Graben) oluştururlar. Horst ve Grabenler arasında ise kırıklar (Fay Hatları) bulunur. Bu yüzden buralar hem deprem alanlarıdır hem de kaplıca kaynaklarının sık görüldüğü yerlerdir. Ege bölgesinde kıyıya dik uzanan dağlar bu şekilde oluşmuşlardır.
Volkanizma ile oluşan dağlar: Yerin derinliklerindeki mağmanın yerkabuğunun zayıf ve çatlak kısımlarından yer üstüne çıkmasıyla oluşan genelde tek dağlardan ibaret olan dağlardır.
Not: Volkanik sahalar mineralce zengindir. O yüzden tarım arazileri de çok verimlidir. Ayrıca maden bakımından da zengin alanlardır.
Dağların ekonomiye etkileri > Olumlu etkileri

. Kıyı kesimleri iç bölgelerden ayırarak kıyıların yağışlı, iç kısımları karasal olmasını sağlamış Bu durum iklim çeşitliliğine neden olmuştur. Bu durumda tarımsal ürün çeşitliliğine imkân sağlar.
. K.A.D.'da gür ormanlar oluşmuştur.
. Dağlar akarsuların su deposudur.
. Yaban hayatının yaşama alanlarıdır.
. Yer altı kaynaklarının temel depo alanlarıdır.
. Avcılık, dağ sporları ve kış turizmine imkân sağlarlar.
. Yaylacılık faaliyetleri ile hayvancılığı destekler.
Dağların ekonomiye etkileri > Olumsuz etkileri

Kısa zamanda olan olaylardan olmadığı için şu anda zorlaştırıcı değildir.
Tarım  alanlarının sınırlanmasına neden olur.
Ulaşımı zorlaştırır, tünel yapımını zorunlu kılar.
Yüksek ve engebeli dağlık alanlar ekonomik olarak fazla değerlendirilemez.
Yerleşmeyi sınırlandırır. Ancak çok sıcak olan Ekvatoral bölgede yükseklere yerleşim mümkündür. Bolivya'nın başkenti La Paz 4000 m'de kurulmuştur.
Edebiyat

"Kırık Dünya üçlemesi"
Diğer Kaynaklar

↑  Erinç S. (2002) Jeomorfoloji 1." (6.B), İstanbul : Der Yayınevi
↑  Ketin İ. (1994) Jeoloji Tarihi Boyunca Önemli Orojenez Evreleri
| --- | --- |
Otorite kontrolü :  BNF: cb119383994 (data)  GND: 4172850-6  LCCN: sh85095739  NDL: 00574951  NKC: ph766359  NLI: 987007553358005171 
Bir biriktirici orojen oluşturmak için kıtasal bir levhanın altına bir okyanus levhası eklenmesi.
Bir örneği, ince cidarlı deformasyon ( itme fay arasında) Sevier orojenezini içinde Montana. Tekrarlanan beyaz Madison Kireçtaşı'nı ön planda bir örnekle (mesafeyle sıkışır) ve diğeri de resmin sağ üst köşesine ve tepesine dikkat edin.
Uluslararası Uzay İstasyonu'ndan görüldüğü gibi Sierra Nevada Dağları ( delaminasyon sonucu ) .
Ateş Çubukçu

| 0 | 1 | 2 | 3 |
| --- | --- | --- | --- |
Pozisyonu:  Koç
Profesyonel kariyeri
Yıllar:  Takım
1958-60, 1967-74:  Beşiktaş
Antrenörlük kariyeri
1974-1976:  Beşiktaş

Ateş Çubukçu, eski Türk basketbolcu ve antrenördür.
Kariyeri

Ateş Çubukçu, 1958-59 ve 1959-60 sezonlarında Beşiktaş forması giydikten sonra ayrıldığı siyah beyazlı camiaya takımın Türkiye Basketbol Ligi'ne ilk kez yükseldiği 1967-68 sezonunda tekrar geri dönmüştür.
Beşiktaş'ın altın çağını yaşadığı 1970'lerde Fehmi Sadıkoğlu, Battal Durusel, Abdullah İnce, Hurşit Baytok, Tom Davis gibi oyuncularla birlikte, takımın önemli isimlerinden birisi olmuş ve Beşiktaş'ta kaptanlık da yapmıştır. Beşiktaş'ın tarihinin ilk TBL şampiyonluğunu kazandığı, 1974-75 sezonunda Beşiktaş antrenörlüğünü üstlenmiştir ve takımın Amerikalı basketbolcusu Tom Davis de antrenör oyuncu olarak görev almıştır.
1975-76 sezonunda da Tom Davis ve Tanju Feyzioğlu ile birlikte takımın antrenörlüğünü üstlenen Çubukçu, ligin ikinci yarısında arkadaşları ile birlikte yerlerini Mehmet Baturalp'e bırakmışlardır.
Başarılar

Türkiye Basketbol Ligi
Şampiyon (1): 1974-75
Laplasyen

Matematikte, Laplace operatörü ya da Laplasyen, Öklid uzayındaki bir skaler fonksiyonun gradyanı alınarak elde edilen vektörün diverjansı ile tanımlanan bir diferansiyel operatörüdür. Genellikle  \nabla \cdot \nabla ,  \nabla ^{2} (burada  \nabla , nabla operatörüdür) veya  \Delta  sembolleriyle gösterilir. Kartezyen koordinat sisteminde, Laplasyen, fonksiyonun her bağımsız değişkenine göre ikinci kısmi türevlerinin toplamı ile verilir. Silindirik ve küresel koordinatlar gibi diğer koordinat sistemlerinde de Laplasyenin kullanışlı bir formu vardır.
Laplace operatörü, operatörü ilk kez gök mekaniği çalışmasına uygulayan Fransız matematikçi Pierre-Simon Laplace (1749–1827) adına adlandırılmıştır. Belirli bir kütle yoğunluğu dağılımına bağlı olarak yerçekimi potansiyelinin Laplasyeni, bu yoğunluk dağılımının sabit bir katıdır. Laplace denklemi  \nabla ^{2}f= 0'ın çözümleri, harmonik fonksiyonlar olarak adlandırılır ve vakumdaki olası yerçekimi potansiyellerini temsil eder.
Motivasyon > Difüzyon

Difüzyonun fiziksel teorisinde, Laplace operatörü,[difüzyon dengesinin matematiksel tanımında doğal olarak ortaya çıkar. Özellikle, eğer u bir miktarın, örneğin kimyasal bir yoğunluğun denge durumundaki yoğunluğunu temsil ediyorsa, V'nin düzgün bir bölgesinin sınırı ∂V (aynı zamanda S olarak da adlandırılır) boyunca u'nun net akısı sıfırdır, eğer V içinde bir kaynak veya yutucu yoksa:  \int _{S}\nabla u\cdot \mathbf {n} ,dS=0,
burada n, V'nin sınırına dışa doğru olan birim normal vektördür. Diverjans teoremine göre,  \int _{V}\operatorname {div} \nabla u,dV=\int _{S}\nabla u\cdot \mathbf {n} ,dS=0.
Bu, tüm düzgün bölgeler V için geçerli olduğundan, şu sonuca varılabilir:
 \operatorname {div} \nabla u=\Delta u=0.
Bu denklemin sol tarafı Laplace operatörüdür ve tüm denklem Δu = 0 olarak bilinen Laplace denklemidir. Laplace denkleminin çözümleri, yani Laplasyeni sıfır olan fonksiyonlar, difüzyon altında olası denge yoğunluklarını temsil eder.
Laplace operatörünün kendisi, denge dışı difüzyon için fiziksel bir yoruma sahiptir; bir noktanın kimyasal yoğunluk açısından bir kaynak ya da yutucu olarak ne derece işlev gördüğünü, difüzyon denklemi ile kesin hale getirilen bir anlamda gösterir. Laplasyenin bu yorumu, ortalamalar hakkındaki şu gerçek ile de açıklanabilir.
Motivasyon > Ortalamalar

Sürekli iki kez türevlenebilir bir fonksiyon  f:\mathbb {R} ^{n}\to \mathbb {R}  ve bir nokta  p\in \mathbb {R} ^{n} verildiğinde,  p merkezli ve yarıçapı  h olan küre üzerinde  f'in ortalama değeri şu şekildedir:
 {\overline {f}}_{B}(p,h)=f(p)+{\frac {\Delta f(p)}{2(n+2)}}h^{2}+o(h^{2})\quad h\to 0\quad ,
Benzer şekilde,  p merkezli ve yarıçapı  h olan kürenin (bir topun sınırı olarak da düşünülebilir) üzerinde  f'nin ortalama değeri şu şekildedir:
 {\overline {f}}_{S}(p,h)=f(p)+{\frac {\Delta f(p)}{2n}}h^{2}+o(h^{2})\quad h\to 0.
Motivasyon > Potansiyele bağlı yoğunluk

Eğer φ skaler fonksiyonu, q ile gösterilen bir yük dağılımı ile ilişkili elektrostatik potansiyeli gösteriyorsa, yük dağılımı, φ'nin Laplasyeninin negatifi ile verilir:
 q=-\varepsilon _{0}\Delta \varphi ,
burada ε0 elektrik sabitidir.
Bu, Gauss yasasının doğal bir sonucudur. Gerçekten de, V bölgesi, sınırı ∂V olan herhangi bir düzgün bölgeyse, Gauss yasasına göre elektrostatik alan E'nin sınır boyunca akısı, bu bölge içerisindeki toplam elektriksel yük ile orantılıdır:
 \int _{\partial V}\mathbf {E} \cdot \mathbf {n} \,dS=\int _{V}\operatorname {div} \mathbf {E} \,dV={\frac {1}{\varepsilon _{0}}}\int _{V}q\,dV.
burada ilk eşitlik diverjans teoremine dayanmaktadır. Elektrostatik alan, potansiyelin (negatif) gradyanı olduğundan, şu sonucu elde ederiz:
 -\int _{V}\operatorname {div} (\operatorname {grad} \varphi )\,dV={\frac {1}{\varepsilon _{0}}}\int _{V}q\,dV.
Bu, olası tüm bölgeler V için geçerli olduğundan, şu sonuca varırız:
 \operatorname {div} (\operatorname {grad} \varphi )=-{\frac {1}{\varepsilon _{0}}}q
Aynı yaklaşım, kütleçekimsel potansiyelin Laplasyeninin negatifinin kütle dağılımı olduğunu ima eder. Genellikle, yük (veya kütle) dağılımı bilinir ve buna bağlı potansiyel bilinmez. Uygun sınır koşullarına tabi potansiyel fonksiyonunu bulmak, Poisson denklemini çözmeye eşdeğerdir.
Motivasyon > Enerji minimizasyonu

Laplace operatörünün fizikte ortaya çıkmasının bir diğer motivasyonu, Δf = 0 denkleminin çözümlerinin, bir bölge U'da Dirichlet enerjisi fonksiyonelini durağan nokta yapmasıdır:
 E(f)={\frac {1}{2}}\int _{U}\lVert \nabla f\rVert ^{2}dx.
Bunu görmek için, f : U → R bir fonksiyon ve u : U → R U bölgesinin sınırında sıfır olan bir fonksiyon olsun. O zaman:
 \left.{\frac {d}{d\varepsilon }}\right|_{\varepsilon =0}E(f+\varepsilon u)=\int _{U}\nabla f\cdot \nabla u,dx=-\int _{U}u\Delta fdxSon eşitlik, Green teoremi (Green'in birinci özdeşliği) kullanılarak elde edilir. Bu hesaplama, eğer Δf = 0 ise, E'nin f etrafında durağan olduğunu gösterir. Tersine, eğer E, f etrafında durağan ise, varyasyonlar hesabının temel teoremine göre Δf = 0 olur.
Koordinat ifadeleri > İki boyut

İki boyutta Laplace operatörü şu şekilde verilir:
Kartezyen koordinatlarda,
 \Delta f={\frac {\partial ^{2}f}{\partial x^{2}}}+{\frac {\partial ^{2}f}{\partial y^{2}}}
burada x ve y, xy-düzleminin standart Kartezyen koordinatlarıdır.
Kutupsal koordinatlarda,
 {\begin{aligned}\Delta f&={\frac {1}{r}}{\frac {\partial }{\partial r}}\left(r{\frac {\partial f}{\partial r}}\right)+{\frac {1}{r^{2}}}{\frac {\partial ^{2}f}{\partial \theta ^{2}}}\\&={\frac {\partial ^{2}f}{\partial r^{2}}}+{\frac {1}{r}}{\frac {\partial f}{\partial r}}+{\frac {1}{r^{2}}}{\frac {\partial ^{2}f}{\partial \theta ^{2}}},\end{aligned}}
burada r radyal mesafeyi, θ ise açıyı temsil eder.
Koordinat ifadeleri > Üç boyut

(Ayrıca bakınız: Silindirik ve küresel koordinatlarda del operatörü)
Üç boyutta, Laplace operatörü çeşitli koordinat sistemlerinde sıkça kullanılır.
Kartezyen koordinatlarda:
 \Delta f={\frac {\partial ^{2}f}{\partial x^{2}}}+{\frac {\partial ^{2}f}{\partial y^{2}}}+{\frac {\partial ^{2}f}{\partial z^{2}}}.Silindirik koordinatlarda:
 \Delta f={\frac {1}{\rho }}{\frac {\partial }{\partial \rho }}\left(\rho {\frac {\partial f}{\partial \rho }}\right)+{\frac {1}{\rho ^{2}}}{\frac {\partial ^{2}f}{\partial \varphi ^{2}}}+{\frac {\partial ^{2}f}{\partial z^{2}}},
burada  \rho  radyal mesafeyi, φ azimutal açıyı ve z yüksekliği temsil eder.
Küresel koordinatlarda:
 \Delta f={\frac {1}{r^{2}}}{\frac {\partial }{\partial r}}\left(r^{2}{\frac {\partial f}{\partial r}}\right)+{\frac {1}{r^{2}\sin \theta }}{\frac {\partial }{\partial \theta }}\left(\sin \theta {\frac {\partial f}{\partial \theta }}\right)+{\frac {1}{r^{2}\sin ^{2}\theta }}{\frac {\partial ^{2}f}{\partial \varphi ^{2}}},
veya
 \Delta f={\frac {1}{r}}{\frac {\partial ^{2}}{\partial r^{2}}}(rf)+{\frac {1}{r^{2}\sin \theta }}{\frac {\partial }{\partial \theta }}\left(\sin \theta {\frac {\partial f}{\partial \theta }}\right)+{\frac {1}{r^{2}\sin ^{2}\theta }}{\frac {\partial ^{2}f}{\partial \varphi ^{2}}},İlk ve ikinci terimi genişlettiğimizde ifadeler aşağıdaki şekli alır: \Delta f={\frac {\partial ^{2}f}{\partial r^{2}}}+{\frac {2}{r}}{\frac {\partial f}{\partial r}}+{\frac {1}{r^{2}\sin \theta }}\left(\cos \theta {\frac {\partial f}{\partial \theta }}+\sin \theta {\frac {\partial ^{2}f}{\partial \theta ^{2}}}\right)+{\frac {1}{r^{2}\sin ^{2}\theta }}{\frac {\partial ^{2}f}{\partial \varphi ^{2}}},
burada φ azimutal açıyı ve θ zenit açısını temsil eder.
Genel eğrisel koordinatlarda (ξ1, ξ2, ξ3):  \Delta =\nabla \xi ^{m}\cdot \nabla \xi ^{n}{\frac {\partial ^{2}}{\partial \xi ^{m},\partial \xi ^{n}}}+\nabla ^{2}\xi ^{m}{\frac {\partial }{\partial \xi ^{m}}}=g^{mn}\left({\frac {\partial ^{2}}{\partial \xi ^{m},\partial \xi ^{n}}}-\Gamma _{mn}^{l}{\frac {\partial }{\partial \xi ^{l}}}\right),burada tekrarlanan indisler üzerinde toplama varsayılmıştır, gmn ters metrik tensördür ve Γl mn seçilen koordinatlar için Christoffel sembolleridir.
2009-2010 Superleague Formula sezonu

| --- | --- |
2009 Superleague Formula Dünya Serisi
Önceki: 2008: Sonraki: 2010
2009-2010 Superleague Formula Sezonu Superleague Formula şampiyonasının ikinci sezonudur. 2009 sezonu bu seride bir takım yenilikler ve değişikliklerle 27-28 Haziran'da Fransa'nın Magny-Cours pistinde Sanangol firmasının desteğiyle başlayacaktır. Bu sezonda V12 motorlar kullanılacak ve FC Midtjylland, Olympique Lyonnais ve Sporting olmak üzere üç yeni takım katılacaktır. 2008'de olduğu gibi önce iki adet 45 dakikalık seanslarla yarışacak araçlar ve ikinci yarış, ilk yarışın neticelerinin sonucuna göre tersden dizilerek start alacaktır. Ancak yeni uygulamada ilk iki yarışın ilk üçünün yarışacağı üçüncü bir yarış daha yapılacak ve bu “Haftasonunun Galibini” belirleyecek. Son yarışta şampiyonaya puan almayacak takımlar ancak onları €333,000 para ödülü bekliyor olacaktır. Zolder (BEL) ve Estoril (POR). Altı yarışlık sezonun yarışlarından üç tanesi Formula 1 pistlerinde gerçekleşiyor: Magny-Cours Fransa GP'sine, Monza ve Jarama pistleri de kendi ülkelerinin Formula 1 serisinde ev sahipliği yapmış pistler.
Pistler

| 0 | 1 | 2 |
| --- | --- | --- |
|  1. Pist Magny-Cours, Fransa - Magny-Cours Pisti 2. Pist Heusden, Belçika - Zolder Pisti  |  3. Pist Leicestershire, İngiltere - Donington Park Pisti 4. Pist Estoril, Portekiz - Estoril Pisti  |  5. Pist Monza, İtalya - Monza Pisti 6. Pist Madrid, İspanya - Jarama Pisti  |
Takımlar ve sürücüler

Tüm takımlar Michelin lastiklerle yarışacak.
| Futbol Kulübü | Yarış Takımı | No>  | Sürücü | Roundlar |
| --- | --- | --- | --- | --- |
|  Sporting |  Zakspeed | 2 |  Pedro Petiz | 1-2 |
|  RSC Anderlecht |  Zakspeed | 8 |  Yelmer Buurman | 1-2 |
|  Milan |  Azerti Motorsport | 3 |  Giorgio Pantano | 1-2 |
|  PSV |  Azerti Motorsport | 5 |  Dominick Muermans | 1-2 |
|  AS Roma |  Azerti Motorsport | 22 |  Jonathan Kennard | 1-2 |
|  Galatasaray SK |  Ultimate Motorsport | 4 |  Duncan Tappy | 1-2 |
|  Al Ain FC |  Ultimate Motorsport | 6 |  Miguel Molina | 1 |
|  Al Ain FC |  Ultimate Motorsport | 6 |  Esteban Guerrieri | 2 |
|  Flamengo |  Delta Racing/ADR | 7 |  Enrique Bernoldi | 1-2 |
|  Olimpiakos |  GU-Racing International | 9 |  Davide Rigon | 1-2 |
|  FC Basel |  GU-Racing International | 10 |  Max Wissel | 1-2 |
|  Corinthians |  Alan Docking Racing | 14 |  Antônio Pizzonia | 1-2 |
|  Atlético Madrid |  Alan Docking Racing | 15 |  Ho-Pin Tung | 1-2 |
|  Rangers FC |  Alan Docking Racing | 17 |  John Martin | 1-2 |
|  Tottenham Hotspur |  Alan Docking Racing | 19 |  Craig Dolby | 1-2 |
|  Porto |  Hitech Racing | 16 |  Tristan Gommendy | 1-2 |
|  Liverpool |  Hitech Racing | 21 |  Adrián Vallés | 1-2 |
|  FC Midtjylland |  Hitech Racing | 24 |  Kasper Andersen | 1-2 |
|  Olympique Lyonnais |  Barazi Epsilon | 69 |  Nelson Panciatici | 1-2 |
Takımlar ve sürücüler > Test/Yedek Sürücüler

| Sürücü |
| --- | --- |
 Marko Asmer:  Greg Mansell
 Carlos Gaitán:  Paul Meijer
 Esteban Guerrieri:  Álvaro Parente
 Bruce Jouanny:  Franck Perera
 Stamatis Katsimis:  Nelson Philippe
2009 Takvimi

Bu sezonun takvimi Ocak 29, 2009'da ilan edildi.
2009 Takvimi > Yarış Takvimi ve sonuçları

| Round | Round | Yarış | Tarih | Pol Pozisyon | En Hızlı Zaman | Kazanan Kulüp | Kazanan Takım |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- |
| 1 | R1 |  Magny-Cours | Haziran 28 |  Corinthians  Antonio Pizzonia |   Tottenham Hotspur   Craig Dolby |   Liverpool  Adrián Vallés |   Hitech Racing |
| 1 | R2 |  Magny-Cours | Haziran 28 |  Olimpiakos  Davide Rigon |  Corinthians  Antonio Pizzonia |  Milan  Giorgio Pantano |  Azerti Motorsport |
| 1 | R3 |  Magny-Cours | Haziran 28 |  Liverpool  Adrián Vallés |  Liverpool  Adrián Vallés |  Liverpool  Adrián Vallés |  Hitech Racing |
| 2 | R1 |  Zolder | Temmuz 19 |   FC Midtjylland |   FC Basel |   Tottenham Hotspur |   Alan Docking Racing |
| 2 | R2 |  Zolder | Temmuz 19 |  |  Tottenham Hotspur |  Al Ain FC |  Ultimate Motorsport |
| 3 | R1 |  Donington Park | Ağustos 2 |  TBA |  TBA |  TBA |  TBA |
| 3 | R2 |  Donington Park | Ağustos 2 |  |  TBA |  TBA |  TBA |
| 3 | R3 |  Donington Park | Ağustos 2 |  |  |  TBA |  TBA |
| 4 | R1 |  Estoril | Eylül 6 |  TBA |  TBA |  TBA |  TBA |
| 4 | R2 |  Estoril | Eylül 6 |  |  TBA |  TBA |  TBA |
| 4 | R3 |  Estoril | Eylül 6 |  |  |  TBA |  TBA |
| 5 | R1 |  Monza | Ekim 4 |  TBA |  TBA |  TBA |  TBA |
| 5 | R2 |  Monza | Ekim 4 |  |  TBA |  TBA |  TBA |
| 6 | R1 |  Jarama | Kasım 8 |  TBA |  TBA |  TBA |  TBA |
| 6 | R2 |  Jarama | Kasım 8 |  |  TBA |  TBA |  TBA |
| 6 | R3 |  Jarama | Kasım 8 |  |  |  TBA |  TBA |
TBA= Daha sonra belli olacak.
2009 Takvimi > Test takvimi ve sonuçları

| Test | Pist | Tarih | En Hızlı Sürücü | En Hızlı Kulüp | En Hızlı Takım |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- |
| 1 |  Zolder | June 17 |  Dominick Muermans |  PSV |  Azerti Motorsport |
| 2 |  Zolder | June 18 |  John Martin |  Rangers FC |  Alan Docking Racing |
| 3 |  Magny-Cours | June 26 |  Adrián Vallés |  Liverpool |  Hitech Racing |
Sezon sonu durumu > Super Final Magny Cours

| Poz | No | Takım | Sürücü | Lap | Zaman | Başlangıç Sırası |  |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- |
| 1 | 21 |  Liverpool |  Adrián Vallés | 8 | 11.49.172 | 1 |  |
| 2 | 3 |  Milan |  Giorgio Pantano | 8 | + 4.813 | 2 |  |
| 3 | 14 |  Corinthians* |  Antônio Pizzonia | 8 | + 6.774 | 5 |  |
| 4 | 8 |  RSC Anderlecht |  Yelmer Buurman | 8 | + 9.402 | 3 |  |
| 5 | 10 |  FC Basel |  Max Wissel | 8 | + 24.385 | 6 |  |
| 6 | 9 |  Olimpiakos |  Davide Rigon | 8 | + 26.246 | 4 |  |
En iyi zaman: Adrián Vallés (Liverpool) 1.28.245 (111.815 mph)
* Tottenham teknik problemlerle start alamadığı için onun yerine Corinthians super finale katıldı.
Sait Çelebi

| Sait Tevfik Çelebi |
| --- | --- |
Doğum: 1897 İstanbul, Türkiye
Ölüm: 1953 Ankara, Türkiye
Milliyet: Türk
Meslek: Sunucu

19 Nisan 1922 tarihli Spor Alemi dergisinde Çelebizade Sait Tevfik Bey'in bir karikatürü.
Sait Tevfik Çelebi (1897, İstanbul - 1953, Ankara), Türkiye'nin ilk maç ve spor sunucusudur.
Askerî tıbbiyede öğrenciyken Fenerbahçe Spor Kulübü'nde futbol ve hokey oynadı.
Fenerbahçe Spor Kulübü'nde 1918-1921 döneminde yöneticilik yaptı.
1919 ile 1921 yılları arasında ilk spor dergisi olan Spor Âlemi'ni çıkardı. Eski Taksim Stadı'nın düzenlenmesinde emeği geçti. Maç sunuculuğu ve konuşma ustalığıyla tanındı.
Yörünge mekaniği

Yeryüzünün yörüngesindeki bir uyduda, teğetsel hız ve içe doğru bir ivme vardır.
Yörünge mekaniği veya astrodinamik, roketler ve diğer uzay araçlarının hareketini ilgilendiren pratik problemlerin, balistik ve gök mekaniğinin uygulamasıdır .Uzay araçlarının hareketi genellikle Newton'un hareket kanunları ve Newton'un evrensel çekim yasası ile hesaplanır. Bu, uzay görevi tasarımı ve denetimi altında olan bir çekirdek disiplindir.Gök mekaniği; daha geniş bir perspektifle yıldız sistemleri, gezegenler, uydular ve kuyruklu yıldızlar gibi kütle çekimi etkisinde bulunan yörünge sistemleri için geçerlidir. Yörünge mekaniği; uzay araçlarının yörüngelerine ait yörünge manevraları, yörünge düzlemi değişiklikleri ve gezegenler arası transferler gibi kavramlara odaklanır ve itici manevraların sonuçlarını tahmin etmek için görev planlamacıları tarafından kullanılır. Genel görelilik teorisi, yörüngeleri hesaplamak için Newton yasalarından daha kesin bir teoridir ve doğru hesaplar yapmak ya da yüksek yerçekimini ihtiva eden durumlar söz konusu olduğunda (Güneşe yakın yörüngeler gibi) bazen gereklidir.
Tarihçe

Yirminci yüzyılda uzay yolculuğunun yükselişine kadar, yörünge ve gök mekaniği arasında çok az fark vardı ve Sputnik döneminde bu alan uzay dinamiği olarak adlandırılıyordu. Kepler problemi (konumun zamana göre belirlenmesi) gibi bazı problemleri çözmek için kullanılan bazı temel teknikler bu nedenle her iki alanda da aynıdır. Ayrıca bu alanların tarihi neredeyse tamamen paylaşılmaktadır.
Johannes Kepler, 1605 yılında yayınladığı kurallarıyla gezegen yörüngelerini başarıyla  açıklayan ilk kişidir. Isaac Newton, 1687 yılında yayınladığı Philosophiæ Naturalis Principia Mathematica kitabında gök hareketinin daha genel yasalarını açıklamıştır.
Pratik teknikler

Ayrıca bakınız: Yörüngeler listesi
Astrodinamiğin kuralları

Ayrıca bakınız: Laplace–Runge–Lenz vektörü
Astrodinamiğin temel kuralları Newton'un evrensel çekim yasası ve Newton'un hareket kanunlarıdır ve bu kanunlar için temel matematiksel araç ise diferansiyel kalkülüstür.
Atmosfer dışındaki her yol veya yörünge geri dönüştürülebilirdir yani uzay-zaman fonksiyonunda zaman ters çevrilir. Hızlar ters çevrilir ve ivmeler(roket itişinden kaynaklananlar da dahil olmak üzere). Yani bir roket hızı yönü boyunca ateşlenirse, çevrilen durumda hıza aksi istikamette olur. Tabii ki roket ile sağlana itmelerde tamamen çevrim olmaz, her iki türlü de aynı delta-v kullanılır ve kütle oranı aynı olacak şekilde uygulanır.
Astrodinamiğin standart varsayımları dışarıdan herhangi bir cisim ile girişim içermez, kütle diğer cisimleri için ihmal edilebilirdir ve güneş rüzgarları, atmosferik sürüklenme, gibi kuvvetlerde ihmal edilebilir olarak varsayılır. Tabii ki daha isabetli hesaplar işleri daha da basitleştiren bu varsayımlar olmadan elde edilebilir, fakat o zaman daha karmaşık bir hale bürünür. Ayrıca daha fazla isabetli hesap yapmak o kadar da değerli farklılıklar oluşturmaz.
Yörüngedeki cisim sadece merkezdeki çekici bir cismin etkisinde olduğu düşünüldüğü zaman Keplerin gezegensel hareket kanunları Newton'un hareket yasalarından türetilebilir. Bir motor etkisi veya itici bir kuvvet olduğunda Newton'un yasaları geçerliliğini korur faka Keplerin yasaları artık geçerli değildir. İtici etki durduğu zaman oluşan yörünge farklı olacaktır fakat Keplerin yasaları ile tekrar açıklanabilir. Açıklayıcı bu üç yasa şöyledir:
Bütün gezegenlerin yörüngeleri odaklarından birinde güneş olan bir elipstir.
Gezegen ile güneşi birleştiren bir doğru eşzaman aralığında eşit alanlar tarar.
Yörünge periyodunun kareleri (^2) yarı-büyük eksenin 3. kuvveti ile doğru orantılıdır.
Kaçış hızı

Ayrıca bakınız: Kurtulma hızı
Kaçış hızı aşağıda görüldüğü üzere kolayca türetilebilir. Herhangi bir uzay aracının belirli bir enerjisi iki bileşenden, belirli potansiyel enerji ve belirli bir kinetik enerjiden oluşur. Kütlesi M olan bir gezegen ile ilişkili belirli potansiyel enerji aşağıdaki gibi verilir;
Bu arada bir cismin özel kinetik enerjisi aşağıdaki gibi ifade edilir:
Daha sonra enerji korunacağından,
Toplam özel yörünge enerjisi;
Merkezdeki cismin merkezi ile uzaydaki araç arasındaki mesafeye,  r, bağlı değildir. O halde nesne, sonsuz  r mesafesine sadece bu negatif olmazsa ulaşabilir ki bu da gösterir ki;
Dünya'dan kaçış hızı 11 km/s civarıdır fakat bu hız Güneşin çekim kuvvetinden dolayı sonsuz bir mesafeye ulaşabilmek için yetersizdir. Mesafesi Güneş–Dünya arası mesafe kadar Güneşten uzak bir mesafeye, ama Dünya'ya yakın değil, kaçmak için 42 km/s civarında hız gerekir. Fakat Dünya'dan ateşlenen bir uzay aracı için ancak Dünya'nın yörüngesinde hareket ederken (nedeniyle tahrik sistemi) daha da ivme hepsinin aynı yöne taşıyor ise, Dünya'dan başlatılan uzay aracı için, Dünya'nın yörüngesel hız için "kısmını kredi", olacak.