stanford-oval/wikipedia huggingface dataset:
Thom Yorke
The Eraser

Thom Yorke 2006 yılında, önceki Radiohead albümlerinden de tanıdığımız Nigel Godrich'in prodüktörlüğünde The Eraser adlı ilk solo çalışmasını kaydetti. Elektronik soundda olan albüm, Radiohead'in konseptüel Kid A albümüne göre daha anlaşılır ve daha doğrudan bir çalışma olarak değerlendirilir.[kaynak belirtilmeli] Yorke, besteleri oluştururken Jonny Greenwood'un önceki çalışmalarda kaydettiği materyallerden yararlanmıştır. Bu argümana dayanarak, basında bu albüm için "Kid A den arta kalanlar" yorumları da yapılmıştır.[kaynak belirtilmeli] Yorke, albümün çıkışının grup arkadaşları tarafından onaylanmış olmasına çok sevindiğini ve bu albümün asla Radiohead'in sonu olarak değerlendirilemeyeceğini belirtmiştir.
Twilight serisinden New Moon adlı filmde de Hearing Damage adlı şarkıyı seslendirdi. Prestige filminin bitiş jeneriğinde de Analyse şarkısına yer verilmiştir.
Parça Listesi
Eraser
Analyse
The Clock
Black Swan
Skip Divided
Atoms For Peace
And It Rained All Night
Harrowdown Hill
Cymbal Rush
Black Swan parçası A Scanner Darkly adlı filmde de yer alır.
Adil Nağıyev

| Kişisel bilgileri |
| --- | --- | --- | --- |
Tam adı:  Adil Akif oğlu Nağıyev
Doğum tarihi:  11 Eylül 1995 (29 yaşında)
Doğum yeri:  Bakü, Azerbaycan
Boyu:  1,89 m (6 ft 2+1⁄2 in)
Mevkii:  Defans
Kulüp bilgileri
Kulübü:  Şamahı
Numarası:  4
Profesyonel kariyeri*
| Yıllar |  Takım |  Maç |  (Gol) |
| 2013–2015 |  AZAL |  0 |  (0) |
| 2015 |  → Zire (kiralık) |  12 |  (3) |
| 2015–2019 |  Zire |  84 |  (3) |
| 2019 |  Sumgayıt |  12 |  (0) |
| 2019–2024 |  Sebail |  98 |  (2) |
| 2022 |  → Şamahı (kiralık) |  17 |  (0) |
| 2024 |  Şamahı |  13 |  (0) |
Millî takım kariyeri
| 2011–2012 |   Azerbaycan U-17 |  2 |  (0) |
| 2013–2014 |   Azerbaycan U-19 |  3 |  (0) |
| 2015–2016 |   Azerbaycan U-21 |  7 |  (0) |
| 2017 |   Azerbaycan U-23 |  3 |  (0) |
| 2020 |   Azerbaycan |  1 |  (0) |
 * Yalnızca lig maçları ve gollerini içerir. Güncelleme: 26 Aralık 2024 
Adil Nağıyev (d. 11 Eylül 1995), Azerbaycanlı millî futbolcudur.
Kariyer

27 Aralık 2018'de Nağıyev Sumgayıt ile sözleşme imzaladı.
9 Ağustos 2019'da Nağıyev, Sebail ile 1 yıllık sözleşme imzaladı.
15 Haziran 2024'te Şamahı, Nağıyev ile bir yıllık sözleşme imzaladı. 10 Aralık 2024'te kulüp, sözleşmesinin feshedildiğini açıkladı.
Kariyer > Uluslararası

Nağıyev, 26 Mayıs 2016'da Andorra'ya karşı hazırlık maçında Azerbaycan millî futbol takımının oyuncusu olarak ilk maçına çıktı.
Başarıları > Uluslararası

İslami Dayanışma Oyunları: (1) 2017
Djibo Leyti Kâ

Djibo Leyti Kâ (d. 21 Şubat 1948, Linguère- ö. 14 Eylül 2017) Senegalli sosyalist siyasetçi, eski bakan.
Dakar Üniversitesi'nde Ekonomik Bilimler ve Hukuk Fakültesi'nde eğitimini tamamlamış, ardından Senegal Ulusal İdare Okulu'nu bitirmiştir.
1977'de Senegal Cumhurbaşkanı Léopold Sédar Senghor'un kabine direktörü olmuş ve Senghor'un son kabine direktörü olmuştur. Abdou Diouf'un Senegal Cumhurbaşkanı olmasının ardından 1981 yılından 1996 yılına dek kesintisiz bakan olarak görev yapmıştır. 1981-1988 yılları arasında Telekomünikasyon ve Enformasyon Bakanı, 1988-1990 yılları arasında Plan ve İşbirliği Bakanı, 1990-1991 yılları arasında Millî Eğitim Bakanı, 1991-1993 yılları arasında Dışişleri Bakanı ve 1993-1995 yılları arasında İçişleri Bakanı olmuştur.
Bakanlık görevinden alındıktan sonra, Sosyalist Parti içerisinde Demokratik Yenilenme akımını oluşturmuş, daha sonra partiden ayrılarak Sosyalizm ve Demokrasi için Birlik adlı partiyi kurmuş ve 1998 seçimlerinde 140 sandalyeli mecliste 11 sandalye kazanmıştır.
2000 yılındaki cumhurbaşkanlığı seçimlerinde % 7,1 oy oranı ile ilk turda 4. olmuş ve 2. turda Abdou Diouf'u desteklemiştir.
2004-2007 yıllarında Deniz Ekonomisi Bakanı, 2007-2012 yılları arasında ise Devlet Bakanı, Yapay Göller, Koruma Havzaları, Doğayı Koruma ve Çevre Bakanı olmuştur.
14 Eylül 2017'de 69 yaşında öldü.
Me'mun el-Küzberi

| Me'mun el-Küzberi مأمون الكزبري |
| --- | --- |

12. Suriye Devlet Başkanı
Görev süresi 25 Şubat 1952 - 28 Şubat 1954
Görev süresi 29 Eylül 1961 - 20 Kasım 1961
Yerine geldiği: Abdülhamid es-Serrac (Birleşik Arap Cumhuriyeti'nin parçasıyken)
Yerine gelen: İzzet en-Nus
Suriye Halk Meclisi Başkanı
Görev süresi 24 Ekim 1953 - 16 Şubat 1954
Yerine geldiği: Nazım el-Kudsi
Yerine gelen: Nazım el-Kudsi
Görev süresi 12 Aralık 1961 - 12 Eylül 1962
Yerine gelen: Said el-Gazi
Kişisel bilgiler
Doğum: 1914 Şam, Osmanlı Suriyesi, Osmanlı İmparatorluğu
Ölüm: 2 Mart 1998 (83-84 yaşlarında) Beyrut, Lübnan
Partisi: Arap Kurtuluş Hareketi
Me'mun el-Kuzberî (Arapça: مأمون الكزبري; 1914 - 2 Mart 1998), Suriyeli siyasetçi, başbakan ve devlet başkanı vekili (29 Eylül - 20 Kasım 1961).
Kariyer

Lübnan başkenti Beyrut'ta Lyon Üniversitesinin Saint-Joseph Üniversitesinde uluslararası hukuk okudu, 1943'te Şam'da avukat ve 1948'de Şam Üniversitesinde profesör oldu. 1953'te parlamentoya bağımsız olarak girerek kendisini askerî güç olan Edib Çiçekli ile bağdaştırdı. Parlamento başkanı olarak seçildi ve Çiçekli tarafından anayasa değişikliği yapmak üzere Anayasa Meclisi Başkanı olarak görevlendirildi. Çiçekli ayrıca Küzberi'yi kendi siyasi aracı olan Arap Kurtuluş Hareketinin (AKH) genel sekreteri olarak atadı. Küzberi, ayrıca partinin günlük gazetesi et-Tahrir el-Arabi'yi (Arap Kurtuluşu) de yönetti.
Çiçekli devrildiğinde, Küzberi, meclis başkanı olarak ve anayasaya göre, 25 Şubat 1954'teki olağanüstü toplantıda devlet başkanı seçildi. Suriye ordusunda destekçiler ve Çiçekli muhalifleri arasında askeri çatışmayı önlemeyi başardı ve yönetimi 1949'daki Çiçekli darbesiyle kesilen eski devlet başkanı Haşim el-Etâsî'yi görev süresini tamamlamak için Şam'a geri döndürmeye çağırdı.
Küzberi, AKH'nin başkanı olarak kaldı. Yeni seçimlere katıldı ve aynı yılın Ekim ayında meclise döndü. Şubat 1955'te Başbakan Sabri el-Aseli'nin adalet bakanı olarak atandı ve aynı yılın Eylül ayında Başbakan Said el-Gazi'nin eğitim bakanı oldu. Bu görevi Haziran 1956 yılına kadar tuttu. Mayıs 1956'da Şam Üniversitesinin başkan vekili oldu. 1958'de Şükri el-Kuvvetli başkanlığında Küzberi, hükûmetin bir üyesi olarak Mısır ile Birleşik Arap Cumhuriyeti'nin kurulmasıyla sonuçlanan birleşme görüşmelerine katıldı. Birleşme sırasında siyasi olarak aktif değildi ve Suriye Avukatlar Barosu başkanı oldu.
Üç yıl sonra, BAC'yi fesheden 1961 Suriye Darbesi'ni onayladı. Bu darbenin önde gelen subaylarından biri Küzberi'nin kuzeni Haydar el-Küzberi'ydi ve darbe liderleri Me'mun'dan BAC sonrası ilk hükûmeti kurmasını istedi. Küzberi, ağırlıklı olarak teknokratlardan ve üniversite profesörlerinden oluşan bir kabine kurdu. Başbakanlık görevine ek olarak Savunma ve Dışişleri Bakanlığı görevini de üstlendi ve Kasım 1961'deki istifasına kadar devlet başkanı olarak görev yaptı. Asıl amacı, özgür ve demokratik bir seçim yoluyla seçilmiş demokratik bir hükûmeti yeniden kurmaktı. Aralık 1961'de milletvekili seçimleri yapıldı. Küzberi yeniden milletvekili ve meclis başkanı seçildi. Nazım el-Kudsi devlet başkanı oldu. 28 Mart 1962'de hem Küzberi hem de Kudsi, askeri diktatör Abdülkerim en-Nahlavi tarafından bir darbe girişiminde tutuklandı, ancak darbe başarısız olunca serbest bırakıldılar. Küzberi, 12 Eylül 1962'ye kadar meclis başkanı olarak kaldı.
1955'te Bandung'daki Bağlantısızlar Hareketi Konferanslarında ve diğer birçok uluslararası konferansta Suriye'yi temsil etti.
Sürgün ve ölüm

8 Mart 1963'te başka bir darbeden sonra sürgüne gönderildi ve Fas'a taşınmadan önce kısa süreliğine Fransa'ya yerleşti. Rabat, Kazablanka ve Marakeş üniversitelerinde ders verdi. Suriye ve Fas'ta medeni hukukun yorumlanmasında çeşitli kitaplar öğretti ve yayınladı. Arapçanın Fas üniversitelerinde ve mahkemelerinde yayılmasına aktif olarak katıldı. Kitapları Fas mahkemelerinde referans olarak kullanılmaktadır.
1996'da ülkedeki iç savaş sona erince Lübnan'a taşındı. 2 Mart 1998'de Beyrut'ta öldü ve Şam'da toprağa verildi.
Lochaber

Lochaber (/lɒxˈɑːbər/; İskoçça (Kelt dili): Loch Abar) İskoç Yaylaları bölgeleri için kullanılan bir addır. Tarihsel olarak, daha önce 19. yüzyılda Quoad Sacra parişlerinin ortaya çıkışıyla boyutları küçülmüş olsa da, Kilmallie ve Kilmonivaig parişlerinden oluşuyordu; Bu Lochaber, Nether Lochaber adlı bir bölge olan Loch Leven'in kuzey kıyısından, Gaelic'te Brae Lochaber veya Braigh Loch Abar olarak bilinen Spean Köprüsü ve Roy Köprüsü'nün ötesine uzanıyordu. Fort William kasabası ana şehriydi ve Lochaber, kendi başına ayrı bir İskoçya Eyaleti idi. Lochaber artık çok daha geniş bir alanı, İskoçya Highland Konseyi'nin 16 semt yönetim alanından biri ve iki kademeli Highland bölgesinin sekiz eski yerel yönetim bölgesinden birini ifade etmek için kullanılmaktadır.
Konuyla ilgili yayınlar

Howat, Patrick, The Lochaber Dar Hatlı Demiryolu, Famedram'dan Kuzey Kitapları,0-905489-43-8, artık baskısı yok
Wikimedia Commons'ta Lochaber ile ilgili çoklu ortam belgeleri bulunur
Kenan Atakol

Kenan Atakol (d. 1937, Baf), Kıbrıs Türkü siyasetçi. KKTC Eski Dışişleri Bakanı.
1937 yılında Baf Kazasının Yayla Köyünde doğdu. İlk ve orta öğrenimini Kıbrıs'ta tamamladı. 1961 yılında ODTÜ İnşaat Mühendisliği Fakültesi'nden mezun oldu. 1964 yılında Fullbright Bursu'nu kazandı ve ABD'ye gitti. 1965 yılında ABD New Mexico Üniversitesinde master derecesi aldı ardından 1967 yılında Virginia Üniversitesi'nde doktorasını tamamladı. 1967-1972 yılları arasında Pennsylvania State Üniversitesi'nde öğretim üyeliği yaptı.
1976-1998 yılları arasında Ulusal Birlik Partisi'nden Lefkoşa Milletvekili seçildi. 1983'te oluşturulan Kurucu Mecliste üyelik yaptı. 1974-1994 yılları arasında Tabii Kaynaklar ve Enerji Bakanı, Eğitim ve Kültür Bakanı,İçişleri Bakanı, Dışişleri ve Savunma Bakanı ve Turizm Bakanı görevlerinde bulundu. Özellikle 1978-1983 yılları ile 1985-1994 yılları arasında tam 13 yıl süreyle Dışişleri Bakanlığı yaparak Kuzey Kıbrıs tarihinde en uzun süre bu görevi yapan kişi olarak tarihe geçti.
Siyasetten emekli olduktan sonra kendini sosyal projelerle uğraştı. 2002 yılında aralarında Eski Başbakan Hakkı Atun'un da bulunduğu bir grupla beraber Çevre Koruma Vakfı'nı kurarak başkanlığına getirildi. Halen bu görevi sürdürmektedir. "Kıbrıslı Türkler ve Rumlar" adlı bir kitabı bulunmaktadır. Evli ve iki kız babasıdır.
Sabit bir eksen etrafında dönme

Kendi ekseni etrafında dönen bir küre
Sabit bir eksen etrafında dönme dönme hareketinin özel bir durumudur. Sabit eksen hipotez yönünü değiştirerek bir eksen olasılığını dışlar ve salınım devinim gibi olguları tarif edemez. Euler’in dönme teoremine göre, Aynı zamanda, sabit eksenler boyunca eşzamanlı rotasyon imkânsızdır. Eğer iki rotasyona aynı anda kuvvet uygulanırsa, rotasyonun yeni ekseni oluşur.
Bu bölümde, önce sabit bir eksen etrafında dönen katı bir cismin açısal yer değiştirme, açısal
hız ve açısal ivme nicelikleri türetilecek ve dönme hareketi ile açısal hareket arasındaki ilişki
ve benzerlikler elde edilecektir. Daha sonra dönme hareketi yapan katı bir cismin dönme
kinetik enerji ifadesi türetilecektir. Bir kuvvetin bir cismi bir nokta etrafında döndürme
etkisinin ifadesi olan tork kavramı tanımlanacaktır. İki vektörün vektörel çarpımı
tanımlanarak tork kavramı kuvvet ve uzunluk vektörleri ile vektörel çarpım olarak ifade
edilecektir. Son olarak da bir kuvvetin döndürme etkisi ile açısal ivme arasında nasıl bir ilişki
olduğu incelenerek Newton’un 2. yasasının dönüş hareketi için ifadesi elde edilecektir.
Bu makale dönmenin sabit olduğunu varsayar; yani cismi tutmak için hiçbir tork gerekli değildir. Katı bir cismin sabit bir eksen etrafında dönmenin kinematiği ve dinamiği matematiksel olarak ifade edilişi katı cismin serbest bir şekilde dönmesinden daha basittir; bir tek sabit yön boyunca doğrusal harekete bütünüyle benzer, ama serbest dönme yapan katı cisimler için bu durum geçerli değildir. Bu açıklama ayrıca nesnenin kinetik enerjisi için, nesnenin parçaları üzerinde oluşan kuvvetler için sabit bir eksen etrafında dönmesi genel dönme hareketine bakılarak daha basittir. Bu nedenle, öğrenciler doğrusal harekete hakim olduktan sonra sabit bir eksende dönme hareketi genellikle fizik derslerine giriş olarak düşünülür; ancak daha genel olan dönme hareketi fizik derslerine giriş olarak sayılacak kadar basit değildir.
Öteleme ve dönme

Ayrıca bakınız: Katı cisimler
Öteleme ve dönme > Doğrusal öteleme

Bu harekette katı cisim icerisindeki her nokta birbirine paralel doğrular çizer. Katı cismin tanımı gereği tüm parçacıkların hızları ve ivmeleri her an birbirine eşittir.
Öteleme ve dönme > Eğrisel Ötelenme

Katı cisim içerisindeki her nokta hareket boyunca birbirine paralel eğriler cizer. Bu hareket düzlemde sabit bir nokta (veya bu sabit noktadan geçen ve hareket düzlemine dik olan sabit bir eksen) etrafındaki dönme hareketiyle karıştırılmamalıdır. Çünkü dönme hareketinde katı cismin üstündeki her nokta eş merkezli çemberler çizer. Eğrisel ötelemede ise her nokta ayrı bir eğri çizer ve bu eğriler birbirine paraleldir.
Öteleme ve dönme > Öteleme ve dönme

Katı cisim sonlu ölçüde bileşen taneciklerinin arasındaki mesafelerin sabit olduğu bir cisimdir. Katı cisimin varlığı tamamen doğru değildir; dış kuvvetler herhangi bir katı cismi rahatlıkla bozabilir. Ama burada bizim anlatmak istediğimize göre, katı cisimleri deforme etmek için kayda değer büyük kuvvetlerin uygulanması gerektiği yönündedir.
Üç boyutlu uzayda bir noktanın konum değişikliği için tamamen üç koordinatlı bir sistem ile belirlenebilir. Katı cismin konumundaki değişim anlatılandan her zaman daha karmaşıktır. Bu hareket iki farklı tip hareketin kombinasyonu olarak kabul edilir: öteleme hareketi ve dönme hareketi.
Cismin her parçacığı diğer parçacıklarıyla aynı anlık hıza sahip olduğunda, öteleme hareketi meydana gelir; daha sonra cisimdeki herhangi bir parçacık tarafından takip edilen yol diğer parçacıklar tarafından takip edilen yola tamamıyle paraleldir. Öteleme hareketinin altında, katı cismin konumundaki değişiklik tamamen bu üç koordinatla; x, y ve z belirlenir. Örneğin, katı cisimde sabit kütle merkezi gibi, bu koordinat sistemi herhangi bir noktanın yerdeğiştirme vektörünü verir.
Eğer cisimdeki her parçacık tek bir düzlemde dairesel şekilde hareket ederse, dönme hareketi meydana gelir. Bu düzlem de dönme ekseni olarak adlandırılır. Ve bütün parçacıkların ekseninde yarıçap vektörü aynı zamanda aynı açısal yerdeğiştirmeye sahiptir. Dönme ekseninin cisme doğru olması gerekmez. Genelde, x, y ve z koordinatlarına bağlı olarak herhangi bir rotasyon üç tane açısal yerdeğiştirmeyle belirlenebilir. Katı cismin konumundaki herhangi bir değişim üç öteleme ve üç dönme koordinatıyla tanımlanabilir.
Katı cismin herhangi bir yerdeğiştirmesi nesnenin bu duruma (bir dönme hareketiyle takip edilen yerdeğiştirmesine ya da tersine, bir yerdeğiştirmeyle takip edilen bir dönme hareketine) ilk kez maruz bırakılmasıyla elde edilebilir. Biz biliyoruz ki parçacıkların toplanması için birbirlerine göre katı bir cisimmiş gibi hareket etsinler veya birbirlerine göre göreli hareket içindeolsunlar veya olmasınlar  bombanın patlayan parçacıklarında olduğu gibi, kütle merkezinin ivmesi elde edilir;
M sistemin toplam kütlesi ve acm kütle merkezinin ivmesi. Kütle merkezi etrafında nesnenin dönmesini açıklayan ve nesne üzerinde hareket eden dış güçlerin bunu ilişkilendirme olayı vardır. Bir tek eksen üzerinde dönme hareketinin kinematik ve dinamikleri öteleme hareketinin kinematik ve dinamiklerine benzer; bir tek eksen üzerindeki dönme hareketi parçacık dinamiğindeki iş enerji teoremine bile sahiptir.
Kinematik

Açısal Yer Değiştirme, Hız ve İvme;
Dönme olayını inceleyebilmek için öncelikle dönme hareketini en iyi tanımlayacak 
yerdeğiştirme niceliğini tanımlamamız gerekecektir. Bu yer değiştirmeyi tanımladıktan sonra 
doğrusal harekette tanımladığımız gibi yer değiştirmenin zamana göre değişimine bakarak 
dönen cismin hızını (açısal hız), dönüş hızının birim zamandaki değişiminden de dönüş
hızındaki değişmeleri gösteren dönüş ivmesi (açısal ivme) kavramlarını türetebiliriz.
Kinematik > Açısal yerdeğiştirme

Bir parçacık dairenin yarıçapında hareket eder  r. Bir yay uzunluğu kadar hareket eder  s, açısal konumu  \theta  orijinal konumuna bağlı olarak,  \theta ={\frac {s}{r}}.
Matematik ve fizikte genellikle birimi derece ve devinimlerdense radyan olarak kullanılır. Birimler aşağıdaki gibi dönüştürülebilir:
Açısal bir yer değiştirme açısal konumun değişimidir:
\Delta \theta  açısal yerdeğiştirme,  \theta _{1} açısal ilk konumu ve  \theta _{2} açısal son konumudur.
Kinematik > Açısal sürat ve açısal hız

Ana madde: Açısal hız
Açısal hız birim zamandaki açısal yerdeğiştirmedeki değişimdir. Açısal hızın sembolü;  \omega  ve birimi tipik olarak rad s−1 şeklinde ifade edilir. Açısal sürat açısal hızın büyüklüğüdür.
Anlık açısal hız;
Bu formülü açısal konum için kullanırsak;
v={\frac {ds}{dt}},
ve aynı zamanda bu formülü elde ederiz;
v parçacığın ötelenme hızı.
Açısal hız ve açısal frekans şunlarla alakalıdır;
Kinematik > Açısal ivme

Ana madde: Açısal ivme
Açısal hızdaki değişim bize katı cisimde açısal ivmenin varlığını gösterir. Genellikle rad s−2 şeklinde ölçülür. Ortalama açısal ivme;
{\overline {\alpha }} bir zaman aralığına bölündüğünde Δt ;
Anlık açısal ivme α(t);
Açısal ivme açısal hızın değişim oranı ve ivme de hızın değişimindeki orandır.
Bir nesne üzerindeki bir noktanın öteleme ivmesi;
r yarıçap ya da dönme eksenine olan uzaklığıdır. Bu aynı zamanda ivmenin teğetsel bileşeni olarak da adlandırılır: noktanın hareket yönüne teğettir. Eğer bu bileşen 0 olursa, hareket türü düzgün dairesel hareket olur ve hız sadece yön bakımından değişir.
Radyal ivme (hareket yönüne diktir);
Dairesel hareketin merkezine doğrudur ve sıklıkla merkezcil ivme olarak adlandırılır.
Açısal ivme positif ya da negative değere sahip olabilen torktan dolayı kaynaklanır. Bu tork da positif ve negative açısal frekans ile uyum içerisindedir. Tork ve açısal ivmenin oranları bize eylemsizlik momentini verir; yani dönmenin nasıl başladığı durduğu ya da değiştiği hakkında bilgi verir.
Açısal ve Doğrusal Nicelikler

Dönen bir cismin açısal hız ve ivmesi ile cismin üzerindeki bir noktanın çizgisel hız ve ivmesi arasında bir bağlantı vardır.
Daha önce dairesel yörüngede dönen bir noktanın merkeze yönelik v2/r büyüklüğünde a merkezcil ivme ile hareket ettiğini görmüştük. a ivmesinin büyüklüğünü ω açısal hız cinsinden yazarsak:
a = (V^2)/r = ((rω)^2)/r = r(ω^2)
Açısal ve Doğrusal Nicelikler > Bağıl Hareket Analizi

Parçacığın kinematiğinde bağıl hız bağıntısını çıkarırken A ve B gibi birbirinden bağımsız hareket eden iki parçacık incelenirse eğer, bu parçacıklar arasındaki bağıl hız bağıntısı bulunabilir. A ve B aynı katı cisim üzerindeki iki nokta ise aralarındaki mesafe sabit olursa ve bu noktalardan biri üzerinde duran bir gözlemci diğer noktanın dairesel hareket yaptığını görebilir. Aynı katı cisim üzerindeki A ve B noktalarını göz önüne alırsak eğer, hareketli koordinat sisteminin orijini B noktasında olsun, bu durumda A’ nın hareketi iki şekilde oluşuyormuş gibi düşünülebilir. Cisim önce AB doğrusuna paralel olarak A′’B′ konumuna ötelenir.
Açısal ve Doğrusal Nicelikler > Bağıl ivme

Katı cisim ω acısal hızı ve α acısal ivmesi ile donuyor olsun. Bağıl hız teriminden farklı olarak burada bağıl ivme teriminin biri teğetsel diğeri normal olmak üzere iki bileşeni vardır. B’ ye yerleşik gözlemci yine A noktasını, B merkezli ve BA=r yarıcaplı bir dairesel hareket yapıyor gibi görür.
Bir mekanizmada hız ve ivme analizleri yapılırken önce daima hız analizi yapılır. Sonra ivme analizine geçilir. Çünkü hız analizinden elde edilecek olan açısal hız veya hızlar mutlaka ivme 
analizinde kullanılacaktır. Bazen bir mekanizmada bir noktanın hızını veya ivmesini bulmak için bu noktaya iki ayrı yönden yaklaşılır. Bu şekilde bu noktanın hız ve ivmesi iki kez yazılıp bunlar eşitlenerek arananlar bulunur.
Açısal ve Doğrusal Nicelikler > Kinematik eşitlikleri

Daha önce doğrusal hareket için türettiğimiz kinematik eşitlikleri dönme hareketine 
uyarlayabiliriz. Doğrusal harekette türettiğimiz formüllere dönü hareketini tanımlayan x, v ve 
a yerine açısal yerdeğiştirme(Δθ), açısal hız(ω) ve açısal ivme(α) niceliklerini yazarsak:
Açısal ivme sabit olduğu zaman, beş büyüklük; açısal yerdeğiştirme,  \theta , açısal ilk hız,  \omega _{i}, açısal son hız,  \omega _{f}, açısal ivme,  \alpha  ve zaman  t dört kinematik eşitliğinde rol oynar:
Dinamik > Eylemsizlik momenti

Ana madde: Eylemsizlik momenti
Bir nesnenin eylemsizlik momentinin sembolü  I harfidir ve nesnenin dönmeye karşı oluşturduğu dirençtir. Eylemsizlik momentinin birimi kilogram metre² (kg m²) ‘dir. Nesnenin kütlesine bağlı olarak oluşur: kütleyi arttırdığımızda eylemsizlik momenti artar ve kütleyi azalttığımızda da eylemsizlik moment azalır. Ve aynı zamanda kütle dağılımına parallel bir şekilde de eylemsizlik momenti oluşur: eğer kütlenin dağılımı dönme merkezinden çok uzaktaysa daha büyük bir oranla eylemsizlik momenti artar ama eğer kütlenin dağılımı dönme merkezine daha yakınsa eylemsizlik momenti daha küçük bir değere sahip olur. Kütlenin tek bir parçacığı için  m uzaklık  r dönme ekseninden, şu eylemsizlik momentini elde ederiz;
Dinamik > Tork

Ana madde: Tork
Tork  {\boldsymbol {\tau }} kuvvetin F dönme ekseninden r kadar uzaklıkta bulunan dönen bir nesneye uyguladığı büküm etkisidir. Matematiksel olarak;
× çapraz çarpımı belirtir. Nesne üzerindeki net tork nesnenin açısal ivmesini meydana getirir;
F = ma doğrusal dinamikteki formüldür.
Nesne üzerindeki tork tarafından yapılan iş tork ile tork tarafından yapılan açının çarpımına eşittir;
Tork’un gücü birim zamanda tork tarafından yapılan işe eşittir. Yani;
Dinamik > Açısal momentum

Ana madde: Açısal momentum
Açısal momentum L is dönen nesneyi dinlenme haline getirmedeki zorluğun ölçümüdür. Bu da bize şu formülleri verir;
Açısal momentum açısal hız ile ilişkilidir;
p = mv doğrusal dinamikteki formüldür.
Doğrusal momentumun dairesel hareketteki karşılığı açısal momentumdur. Dönen cismin açısal momentumu daha büyükse mesela o cisim için maksimum seviyede ise açısal momentum, dönmeye devam etme eğilimi daha büyüktür. Ancak dönen cismin açısal momentumu daha küçükse mesela o cisim için minimum seviyede ise açısal momentum, dönmeye devam etme eğilimi daha küçüktür.
Dönen cismin açısal momentum cismin kütlesi ve ne kadar hızlı döndüğüyle doğru orantılıdır. Buna ek olarak, açısal momentum kütlenin dönme eksenine nasıl dağıtıldığına da bağlıdır: eğer ortada dönme ekseninden daha uzakta yoğunlaşan bir kütle söz konusuysa, açısal momentum daha büyüktür; ancak eğer ortada dönme eksenine daha yakın bir noktada yoğunlaşan bir kütle söz konusuysa, açısal momentum daha küçüktür. Düz bir disk olarak bir kayıt pikabını ele alırsak pikabın aynı kütlede olan ve aynı dönme hızına sahip bir boş silindirden daha az açısal momentum sahip olduğunu görürüz.
Doğrusal momentum gibi, açısal momentumda vektörel bir büyüklüktür ve açısal momentumun korunumu dönme ekseninin yönünün değişmeden kalma eğiliminde olduğunu ima eder. Bu nedenle, For this reason, dönen cisim yukarıda asılı bir şekilde dönmeye devam eder ve sabit olan cisimde aniden yere düşer.
Açısal momentum eşitliği cisim üzerinde olan eksendeki bileşke kuvvetin (bazen tork da denir) momentiyle ve bu eksen çerçevesinde dönme oranıyla ilişkilendirmek için kullanılır.
Tork ve açısal momentum şu şekilde ilişkilidir;
F = dp/dt doğrusal dinamikteki formüldür. Dış torkun yokluğunda, cismin açısal momentumu sabit kalır. Açısal momentumun korunumu özellikle artistik patinajda sıklıkla gösterilir: dönme sırasında vücuda yaklaşacak şekilde kollar çekildiğinde, when pulling the arms closer to the body during a spin, eylemsizlik momenti azalır ve açısal hız artar; dönme sırasında vücuttan uzaklaşacak şekilde kollar açıldığında, eylemsizlik momenti artar ve açısal hız azalır.