stanford-oval/wikipedia huggingface dataset:
Chiaka Ogbogu
Başarıları > Kulüpleri > Eczacıbaşı

2020 Spor Toto Kadınlar Şampiyonlar Kupası -  Şampiyonluk
2020-21 Kupa Voley -  İkincilik
Başarıları > Kulüpleri > VakıfBank

2021 Spor Toto Kadınlar Şampiyonlar Kupası -  Şampiyonluk
2021 FIVB Kadınlar Dünya Kulüpler Şampiyonası -  Şampiyonluk
2021-22 Kupa Voley -  Şampiyonluk
2021-22 Sultanlar Ligi -  Şampiyonluk
2021-22 CEV Kadınlar Şampiyonlar Ligi -  Şampiyonluk
2022 Spor Toto Kadınlar Şampiyonlar Kupası -  İkincilik
2022 FIVB Kadınlar Dünya Kulüpler Şampiyonası -  İkincilik
2022-23 Kupa Voley -  Şampiyonluk
2022-23 CEV Kadınlar Şampiyonlar Ligi -  Şampiyonluk
2023 Spor Toto Kadınlar Şampiyonlar Kupası -  Şampiyonluk
2023 FIVB Kadınlar Dünya Kulüpler Şampiyonası -  İkincilik
Başarıları > Millî takım

2018 Kadınlar Panamerikan Voleybol Kupası -  İkincilik
2019 FIVB Kadınlar Voleybol Milletler Ligi -  Şampiyonluk
2019 Dünya Kadınlar Voleybol Kupası -  İkincilik
2019 NORCECA Kadınlar Voleybol Şampiyonası -  İkincilik
2019 FIVB Kadınlar Voleybol Milletler Ligi -  Şampiyonluk
2020 Yaz Olimpiyatları -  Şampiyonluk
2023 NORCECA Kadınlar Voleybol Şampiyonası -  İkincilik
2024 Yaz Olimpiyatları -  İkincilik
Başarıları > Millî takım > Bireysel başarıları

2018 Kadınlar Panamerikan Voleybol Kupası - En iyi orta oyuncu
2018-19 Polonya Kupası - En iyi orta oyuncu
2022 FIVB Kadınlar Dünya Kulüpler Şampiyonası - En iyi orta oyuncu
2024 Yaz Olimpiyatları - En iyi orta oyuncu
Wernicke alanı

Wernicke alanı, Wernike'nin konuşma alanı olarak da adlandırılır, serebral korteksin konuşmaya bağlı olan iki bölümünden biridir, diğeri Broca'nın alanıdır. Dilin üretiminde yer alan Broca'nın aksine, yazılı ve sözlü dilin anlaşılmasında rol oynar. Geleneksel olarak, sağ elini kullananların yaklaşık% 95'inde ve sol elini kullananların %60'ında sol yarıküre olan baskın serebral yarımkürede üstün temporal girusta yer alan Brodmann bölgesi 22'de bulunduğu düşünülmektedir.
Wernicke bölgesinde meydana gelen hasarlar alıcı(reseptif), akıcı afazi ile (sağlıklı işitip okuyabilmeye ve akıcı konuşabilmeye rağmen anlamlandırmanın bozulduğu afazi türü) sonuçlanır. Bu, afazi olan kişilerin kelimeleri akıcı bir şekilde bağlayabileceği, ancak cümlelerin anlamsız kalacağı anlamına gelir. Bu, Kişilerin anlamlı ama akıcı olmayan, telegrafik bir biçimde sözcükler kullanabildiği akıcı olmayan afaziden  farklıdır.
Yapı

Geleneksel bakış açısına göre Wernicke alanının genelde sol yarıkürede bulunan üstün temporal girusun (ÜTG) arka kısmında yer aldığı düşünülüyor. Bu alan yan sulkusdaki (beynin temporal lobu ile paryetal lobunun birleşitiği kısmı) işitsel korteksi çevreler. Bu alan nöroanatomik olarak Brodmann alanı 22‘nin arka kısmı olarak tanımlanır.
Ancak, bulunduğu yer konusunda tutarlı bir tanım yoktur. Bazıları bunu birincil işitsel korteksin (BA 22'nin ön kısmı) önündeki üstün temporal girusta yer alan unimodal işitsel ilişki ile tanımlar. Bu, fonksiyonel beyin görüntüleme deneyleri tarafından işitsel kelime tanımada en tutarlı şekilde yer alan alandır. Diğerleri ise bunu parietal lobdaki BA 39 ve BA40'ta  yer alan heteromadal korteksin birleşik parçaları olarak tanımlar. Özel olarak tanımlanmış bir ‘wernicke alanı’ baskın düşüncesine rağmen, şu anki en dikkatli araştırmalar şunu öne sürer: bu birleşik bir konsept değildir.
Daha önce Wernicke bölgesini ve Broca bölgesini bağladığı düşünülse de, yeni araştırmalar kavisli fasikülüsün bunun yerine Broca'nın bölgesine değil, motor / motor bölgelerine sahip olan arka alıcı alanlara bağlandığını gösteriyor. Beyin görüntülemede tanımlanan kelime tanıma bölgesi ile uyumlu olarak, uncinate fasikül, ön üst temporal bölgeleri Broca bölgesine bağlar.
Fonksiyon > Sağ homolog alan

Transkraniyal manyetik stimülasyon kullanılarak yapılan (beynin çeşitli bölgelerinin elektromanyetik uyarımı)araştırmalar şunu öne sürüyor: Baskın olmayan serebral yarıkürede Wernicke alanına karşılık gelen alan birden fazla anlama gelen sözcüklerin alt anlamının çözümlenmesinde ve işlenmesinde rol alır. Örneğin, ‘river’ sözcüğü birden fazla anlama gelebilen başka bir sözcük olan ‘bank’ sözcüğü ile  kullanıldığında. Buna karşılık, baskın yarıküredeki Wernicke alanı baskın sözcük anlamlarını işler. Örneğin ‘teller’ sözcüğü ‘bank’ sözcüğüyle verildiğinde.
Türkçeye çevirenin notu: İngilizcedeki ‘Bank’ sözcüğü banka anlamına gelmektedir aynı zamanda alt anlam olarak nehir kıyısı anlamına da gelmektedir
Baskın olmayan yarı kürede Wernicke alanına karşılık gelen alan, bank sözcüğünün alt anlamını  (nehir kıyısı anlamını) işler dolayısıyla ‘bank’ sözcüğünün nehir kıyısı anlamına geleceği zamanlarda, ‘river’ (nehir) sözcüğüyle birlikte kullanıldığı zamanlarda rol alır.
Baskın yarıküredeki Wernicke alanı bu sözcüğün baskın anlamını (banka) işler dolayısıyla ‘bank’ sözcüğünün banka anlamına geleceği zamanlarda, ‘teller’ (banka memuru) sözcüğüyle birlikte kullanıldığı zamanlarda rol alır.
Fonksiyon > Çağdaş Görüşler

Nörogörüntüleme,daha önceden Wernicke alanına atfedilen fonksiyonların temporal lobda daha detaylı şekilde gerçekleştiğini ve aslında aynı zamanda Broca alanında gerçekleştiğini öne sürüyor.
Öne sürülen bazı fikirlere göre orta ve alt temporal gyri ve bazal temporal korteks sözcük işlemeyi yansıtır… Burundan kuyruk kısımlara kadar üst temporal girus (ÜTG) ve üst temporal sulkusun, içinde konuşmayı tanımayı sağlayan kritik ölçümlerin çoğunun yapıldığı nöral (sinirsel) dokuyu oluşturduğu konusunda bir fikir birliği vardır… Broca alanı (Brodmann alanı 44 ve 45) için olan görüşler genelde konuşma işlemede yer alır… Konuşma işlemede yer alan alanların aralığı, konuşma için tipik olarak bahsedilen klasik dil alanlarının çok ötesine geçer; ders kitaplarının çoğu hala bu algılama ve dil işleme süreçlerinin Wernicke alanında olduğunu ifade ediyor (üst temporal girusun üçte birinin arka kısmı). [12]
Konuşma işleme alanlarının büyük bir bölümüne destek olan çalışmalar  Rochester Üniversitesi'nde yürütülen güncel bir çalışma ile daha ileriye taşınmıştır. Bu çalışmada Amerikan İşaret Dili anadili olan katılımcılar, ya sözdizimi kurallarına göre (ilişki kelime dizilimi ile temsil edilir) bir ilişki gösteren cümleleri ya da vurgulamaya göre (ilişki ''elleri havada hareket ettirme ya da vücudun bir tarafında işaret yapma'' durumu ile gösterilir) bir ilişki gösteren cümleleri yorumlarken MRI ile incelenmiştir. Frontal korteks (bilgiyi sıralayabilme yeteneği ile ilişkilidir) sözdizimi koşulunda; temporal lob ise (bilgiyi bileşenlerine ayırabilme yeteneği ile ilişkilidir) vurgulama koşulunda daha aktif olmak üzere, beynin farklı alanlarının aktive olduğu gözlemlenmiştir. iBununla birlikte, bu alanlar birbirinden tamamen ayrı değildir ve büyük miktarda çakışma gösterir. Bu bulgular, konuşma işleme süreci çok karmaşık bir süreç olmasına rağmen, beynin oldukça basit, önceden var olan hesaplama yöntemlerini kullanıyor olabileceğini göstermektedir.
Stedman Pearson

| Stedman Pearson |
| --- | --- |

Genel bilgiler
Doğum: Stedman Pearson Jr. 29 Haziran 1964(1964-06-29) Romford, Essex, İngiltere
Ölüm: 10 Mart 2025 (60 yaşında) Londra, İngitere
Tarzlar: R&B, Dans müziği, pop
Meslekler: Şarkıcı
Çalgılar: Vokal, gitar
Etkin yıllar: 1983–2025
İlişkili hareketler: Five Star Jackson Beşlisi

Stedman Pearson (29 Haziran 1964 – 10 Mart 2025), İngiliz şarkıcı.
Hayatı

Pearson, 29 Haziran 1964'te Romford, Essex, İngiltere'de doğdu. 1983'te başladığı müzik kariyerini 2025 yılındaki ölümüne kadar sürdürdü. Aile üyeleriyle beraber kurduğu Five Star müzik grubunun yanı sıra Jackson Beşlisi müzik grubuyla beraber gerçekleştirdiği müzik çalışmalarıyla tanındı. 2009'da ölen efsanevi Amerikalı şarkıcı Michael Jackson'a olan benzerliği ile dikkat çekti.
Grup olarak 1980'lerin ortasında büyük çıkış yakalayarak önce 1985'te Luxury of Life adlı ilk albümlerini ve arkasından 1987'de ikinci albümleri Silk & Steel adlı listebaşı olan ikinci albümlerini çıkararak ülkeleri İngiltere'de iyi bir tiraj elde etmiştir. Ardından yine İngiltere'de Top 40'a giren on beş hit tekli ve Top 20'ye giren dört albüm daha piyasaya sürdüler. 1987'de "En İyi Grup" kategorisinde Brit Ödülü'ne layık görülen grup 1980'lerin sonlarında popülerliğini kaybetmesiyle dağıldı.
Grubun dağılmasından sonra ticari yönden işler kötüye gidince ailece Berkshire'daki aile evlerinden ayrılmak zorunda kaldılar. Kariyerlerini eski parlak günlerinde döndürmek umuduyla önce Hatfield'a ardından Amerika Birleşik Devletleri'ne yerleştiler. Grubun 1990'lı yılların başlarında yaptıkları müzik çalışmaları tutmayınca 1995'te ilk kez dağılıp 2001'de tekrar bir araya gelip sahne almaya başlasalarda 2012'de aile üyelerinden birinin ayrılmasıyla sekteye uğrayan müzik çalışmlaarının ardından 2016'da tamamen dağılmıştır. Aynı zamanda Pearson bireysel olarak 2006 ile 2008 yılları arasında Channel 5'in The All Star Talent Show ve BBC Three'nin Celebrity Scissorhands programlarında yer almış bunun yanı sıra aile üyelerinden birisi ve yardımcı dansçılar eşliğinde yine grup olarak son defa İngiltere'deki Butlins Tatil Kampları'nda sahne almıştır.
Pearson, 10 Mart 2025'te Londra, İngitere'de diyabet hastalığına bağlı sağlık sorunları nedeniyle 60 yaşında ölmüştür.
Air France'ın 4590 sefer sayılı uçuşu

| --- | --- |
Kaza sırasında yanan Concorde
Özet
Tarih: 25 Temmuz 2000
Olay türü: Pistte yabancı madde
Bölge: Paris, Paris-Charles de Gaulle Havalimanı, Fransa
Hava taşıtı

Yolcu sayısı: 100
Mürettebat: 9
Yaralı sayısı: 0
Ölü sayısı: 113
Kurtulanlar: 0
Hava taşıtı modeli: Concorde
İşletmeci: Air France
Kuyruk numarası: F-BTSC


Air France'ın 4590 sefer sayılı uçuşu, 25 Temmuz 2000 günü Charles de Gaulle Havalimanı'ndan John F. Kennedy Uluslararası Havalimanı'na giderken kalkış sırasında pistteki yabancı bir parçaya çarparak havada alev alan ve ardından düşen charter yolcu uçuşudur.
Concorde'un önünden kalkan Continental Airlines'a ait bir McDonnell Douglas Dc 10-30 tipi uçaktan düşen bir parça Concorde hızlanıp kalkarken sol arka tekerleğini parçalamış, tekerleğinden çıkan parça tekerin hemen üstündeki benzin deposuna gelip sızıntı yaratmasıyla uçağın arkasından alevler çıkmıştır. Uçak kalkıştan 1,5 dakika sonra, bir otele düşmüştür. Sadece uçaktakiler değil, oteldeki insanlardan bazıları da ölmüştür. 109 yolcu ve mürettebattan kurtulan olmamıştır. Bu kazadan sonra Concorde, güvenlik önlemleri sebebiyle emekliye ayrılmış, son uçuşunu 2003 yılında yapmıştır.
Ölümler

Kazada tüm yolcular ve mürettebat ile Hotelissimo Oteli'nin dört çalışanı öldü. Yolcuların çoğunluğu, bir gemi seyahati için New York'a giden Alman turistlerdi. Yolcular arasında, Alman teknik direktör Rudi Faßnacht ve Alman sendika üyesi Christian Götz'de vardı.
| Milliyet | Yolcular | Mürettebat | Yer | Toplam |
| --- | --- | --- | --- | --- |
| Avusturya | 1 | — | — | 1 |
| Danimarka | 2 | — | — | 2 |
| Fransa | — | 8 | — | 8 |
| Almanya | 96 | 1 | — | 97 |
| ABD | 1 | — | — | 1 |
| Cezayir | — | — | 1 | 1 |
| Mauritius | — | — | 1 | 1 |
| Polonya | — | — | 2 | 2 |
| Toplam | 100 | 9 | 4 | 113 |
Concorde davası

2 Şubat 2010'da 10 yıl önceki kazanın davası görülmeye başlandı. Paris'in Pontoise banliyösünde başlayan bu davaların sonucunda mahkeme, Continental Airlines'ı ve bir çalışanını suçlu buldu. Amerikan firmasına €200.000 para cezası kesildi.
Şevket Müftügil

| Şevket Müftügil> 7. Türkiye Cumhuriyeti Anayasa Mahkemesi Başkanı |
| --- | --- |
Görev süresi 24 Ekim 1978 - 7 Ağustos 1982
Yerine geldiği: Kâni Vrana
Yerine gelen: Ahmet Hamdi Boyacıoğlu
Kişisel bilgiler
Doğum: 1917 Malatya, Türkiye
Ölüm: 22 Nisan 2015 (98 yaşında)
Defin yeri: Karacaahmet Mezarlığı, İstanbul
Bitirdiği okul: İstanbul Üniversitesi Hukuk Fakültesi
Şevket Müftügil, (1917, Malatya - 22 Nisan 2015, İstanbul), Türk hukukçu ve Anayasa Mahkemesi emekli başkanıdır.
İstanbul Üniversitesi Hukuk Fakültesinden 1940 yılında mezun olmuştur. Hâkimlik stajı sırasında açılan yurt dışı sınavını kazanarak, 1944 yılında Zürih Üniversitesi Hukuk Fakültesinde başladığı lisansüstü ve doktora eğitimini 1951 yılında tamamladı. 1951 yılında Adalet Bakanlığı Hukuk İşleri Genel Müdürlüğünde tetkik hâkimi olarak memuriyete başladı. 1957 yılında hukuk işleri genel müdürü oldu. 1950 yılında kurulan Medeni Kanunu Tadil Komisyonu'nda görev yapmış; 1958 yılında birinci ve 1960 yılında da ikinci Cenevre Karasuları Konferanslarında Türkiye'yi temsil etmiştir.
1960 yılında Yargıtay üyeliğine atanmıştır. 1963-1970 yılları arası Uluslararası Lahey Daimi Hakem Divanı Türk Millî Grubu Üyeliği ve 1966-1970 arası Yargıtay'da Avukatlık Haysiyet Divanı Üyeliği görevlerinde bulunmuştur.
5 Ekim 1970 tarihinde Yargıtay Büyük Genel Kurulunca Anayasa Mahkemesi Asıl Üyeliği'ne seçildi. 1975'te başkanvekili, 24 Ekim 1978'de de Anayasa Mahkemesi başkanı olmuş ve 7 Ağustos 1982 tarihinde emekliye ayrılmıştır.
Arago noktası

Arago noktasının 5,8 mm'lik dairesel bir engelin gölgesindeki fotoğrafı.
Arago noktası deneyi. Noktasal bir kaynak, dairesel bir nesneyi aydınlatarak bir ekran üzerine gölge düşürür. Gölgenin merkezinde kırınım nedeniyle parlak bir nokta belirir ve geometrik optik tahminiyle çelişir.
Gölgede Arago noktası oluşuyor.
Yarıçapı R = 5 μm = 10λ olan dairesel bir engelin arkasındaki dalga boyu λ = 0,5 μm olan monokromatik ışığın yoğunluğunun sayısal simülasyonu.
Arago noktasının oluşumu (iyi kalite için “WebM kaynağı”nı seçin).
Arago noktası, Fresnel parlak noktası veya Poisson noktası, Fresnel kırınımına göre dairesel cismin ortasındaki gölgedir. Bu nokta ışığın doğal dalgasının keşfinde ve ışığın dalga davranışı sergilediğini göstermek için önemli rol oynar.
Basit deneysel kurulum için aydınlatılmış pim deliği ya da dağılan lazer ışını benzeri "noktasal kaynak" gerekir.Kurumunun ebatları Fresnel kırınımının gereksinimlerine göre tamamlanmalıdır. Yani, Fresnel sayısı aşağıdaki ifadeyi sağlamalıdır:
F={\frac {d^{2}}{\ell \lambda }}\gtrsim 1,
burada;
d dairesel cismin çapı
ℓ cisim ile ekran arasındaki mesafe ve
λ kaynağın dalga boyudur.
Son olarak dairesel cismin uçları yeterince pürüzsüz olmalıdır.
Bu durumlar beraber göze alınınca neden günsel yaşantımızda bu parlak noktayı görmediğimizi açıklıyor. Yine de günümüzdeki lazerlerle Arago noktası deneyini gerçekleştirmek zor değildir.
Arago noktası astronomide Newton teleskobuyla çekilen düzgün odaklanmamış yıldız görsellerinde fark edilebilir. Yıldızlar sonsuzda neredeyse noktasal kaynak olarak davranır ve teleskobun ikincil aynası dairesel engel oluşturur.
Işık dairesel engelin üzerine düştüğünde, Huygens-Fresnel ilkesi'ne göre engel yüzeyinin üzerindeki her bir nokta yeni noktasal ışık kaynağı gibi davranır. Engelin çevresinden gelen ışıkla gölgenin ortasına giden ışık, aynı mesafeyi kateder; yani cisme yakın geçen bütün ışık ekrana fazda ve yapısal girişim yaparak ulaşır. Geometrik optik ve ışığın parçaçık teorisine göre gölgenin merkezinde aydınlık nokta olmamalıdır.
Tarihçe

19 yüzyılın başlarında ışığı sadece çizgisel olarak  fikri yayılmadığı fikri ilgi çekmeye başlamıştı. Thomas Young 1807'de çift yarık deneyini yayımladı. Orijinal Arago deneyi bundan yüzyıl sonra yapıldı ve amacı ışığın dalga mı parçacık mı olduğuydu. Bu da deney önemini göstermektedir.
O sıralar, teorisyen  Siméon Denis Poisson'da aralarında olduğu birçok bilim adamı Newton'un ışığın parçacık teorisini savunuyordu. 1818'de Fransız Bilimler Akademisi ışığın özelliklerinin açıklanması için düzenlediği müsabakada Poisson jüri komitesini üyesiydi. İnşaat mühendisi olan Augustin-Jean Fresnel müsabakaya ışığın dalga teorisiyle katıldı.
Poisson, Fresnel'in teorisini ayrıntılarıyla çalıştı ve parçacık teorisini desteklemektense aksine onun yanlış olduğunun kanıtlamaya çalıştı. Poisson Fresnel'in teorisinde bir kusur olduğunu düşündü ki bu da dairesel engelin gölgesinde aydınlık bir nokta olması gerektiğiydi lakin böyle bir nokta yoktu. Arago noktası günlük hayatta kolaylıkla gözlemlenecek bir olay olmadığndan, Poisson bu sonucu saçma olarak değerlendirdi ve bu Fresnel'in teorisini yalanlar nitelikteydi.
Yeni de, komitenin başkanı ve daha sonra Fransa başbakanı olan François Jean Dominique Arago deneyin daha ayrıltılı olarak yapılmasına karar verdi. Arago 2 mm'lik metal disk döktürdü. Böylece çoğu bilim insanını ışığın dalga hareketini kabul etmesini ve Fresnel'in kazanmasını sağlayan noktayı gözlemlemeyi başardı.
Arago daha sonra bu olgunun(Poisson noktası veya Arago noktası) yüzyıl önce Delisle ve Maraldi tarafından gözlemlendiğini not almıştır. Çok sonra fark edilmiştir ki (biri Einstein'in Annus Mirabilis kağıtları) ışık aynı zamanda parçacık olarak da tanımlanabilir. ışığın dalga-parçacık ikiliği
Arago daha sonra bu fenomenin (daha sonra “Poisson noktası” veya “Arago noktası” olarak bilinir) bir yüzyıl önce Delisle ve Maraldi tarafından zaten gözlemlendiğini belirtmiştir.
Arago'nun deneysel sonucu dalga teorisi lehine ezici bir kanıt olmasına rağmen, bir yüzyıl sonra kuantum mekaniği'nin doğuşuyla birlikte (ve ilk olarak Albert Einstein'ın Annus Mirabilis makaleleri), ışığın (ve tüm madde ve enerji biçimlerinin) hem bir parçacık hem de bir dalga olarak tanımlanması gerektiği anlaşıldı (dalga-parçacık ikiliği). Ancak elektromanyetik dalgalarla ilişkili parçacık, foton, dalga teorisinin yükselişinden ve Arago'nun güçlü gösterisinden önce baskın olan korpüsküler teoride hayal edilen parçacıklarla hiçbir ortak noktaya sahip değildir. 1920'lerin sonlarında kuantum teorisinin ortaya çıkmasından önce, ışığın sadece dalga doğası kırınım ve girişim gibi fenomenleri açıklayabilirdi. Bugün, Dirac'ın kuantum teorisinin öngördüğü gibi, tek fotonların neden olduğu parlak noktaların mozaik benzeri birikimi yoluyla bir kırınım deseninin ortaya çıktığı bilinmektedir. Artan ışık yoğunluğu ile mozaik kırınım desenindeki parlak noktalar daha hızlı bir şekilde bir araya gelir. Buna karşılık dalga teorisi, genel parlaklığı ışık yoğunluğu ile artan genişletilmiş sürekli bir desen oluşumunu öngörür.
Teori

Fresnel'in dalga teorisinin merkezi dalga yüzündeki her açık noktanın, ikincil küresel dalgacık olması ve ekrandaki optik alanın E genliğini bütün ikincil dalga yüzlerinin kendi fazlarıyla göreceli olarak üst üste gözününe alınan Huygens-Fresnel ilkesidir. Bu yüzey integraliyle gösterilen ekran üzerindeki alandaki P1 noktasını ifade eder:
ikincil dalgacığı geriye yayılmadığını garantiye almak  K(\chi ) faktorü aşağıdaki gibi ifade edilir:
K(\chi )={\frac {\mathbf {i} }{2\lambda }}(1+\cos(\chi ))
ve
A dalga kaynağının genliği
k
=



2
π

λ




{\textstyle k={\frac {2\pi }{\lambda }}}

 dalga sayısı
S açık yüzeydir.
İntegralin dışındaki ilk terim r0 mesafesindeki kaynak dalgadan gelen salınımları temsil eder. Benzer şekilde, integralin içindeki terim r1 mesafesindeki ikincil dalgacıklardan gelen salınımları temsil eder.
Bu integrali kullanarak dairesel engelin arkasındaki yoğunluğu türetmek için deneysel parametrelerin yakın alan kırınım rejiminin gerekliliklerini karşıladığı varsayılır (dairesel engelin boyutu dalga boyuna kıyasla büyük ve g=P0C ve b=CP1</sub mesafelerine kıyasla küçüktür). Kutupsal koordinatlara geçildiğinde [şüpheli - tartışınız] a yarıçaplı dairesel bir nesne için integral elde edilir (örneğin Born ve Wolf'a bakınız):
U(P_{1})=-{\frac {\mathbf {i} }{\lambda }}{\frac {Ae^{\mathbf {i} k(g+b)}}{gb}}2\pi \int _{a}^{\infty }e^{\mathbf {i} k{\frac {1}{2}}\left({\frac {1}{g}}+{\frac {1}{b}}\right)r^{2}}r\,dr.
İntegral sayısal olarak çözülebilir (aşağına görüldüğü üzere). Eğer g,  \chi  açısını göz ardı edilmeyecek kadar büyük ve b de yeterince küçükse integral aşağıdaki gibi yazılabilir (P1 gölgenin merkezindedir)(bakınız Sommerfeld):
U(P_{1})={\frac {Ae^{\mathbf {i} kg}}{g}}{\frac {b}{\sqrt {b^{2}+a^{2}}}}e^{\mathbf {i} k{\sqrt {b^{2}+a^{2}}}}.
Alan genliğinin karesi olan kaynak şiddeti  I_{0}=\left|{\frac {Ae^{\mathbf {i} kg}}{g}}\right|^{2} ve ekrandaki şiddet  I=\left|U(P_{1})\right|^{2} olarak hesaplanır. Ekran üzerindeki şiddet aşağıdaki gibi b mesafesini fonksiyonudur:
I={\frac {b^{2}}{b^{2}+a^{2}}}I_{0}.
Bu da dairesel cisim hepsini sunmasa da ekrandaki gölgenin merkezindeki şiddetin şiddet kaynağına yöneldiğini gösterir. Dahası, bu Arago noktasının diskin arkasındaki birkaç engelde de uygulandığını gösterir.
Teori > Kırınım görüntülerini hesaplanması

Ekranda görünen tam kırınımı hesaplanması için önceki bölümdeki ekran integralini göze alınması gerekir. Ekrandaki rastgele seçilmiş bir nokta ve kaynak arasındaki çizgi dairesel cismin merkezinden geçmediği sürece dairesel simetri kullanılamaz. Cismin saydam kısımları için 1 diğer kısımları için 0 olan açıklık fonksiyonu  g(r,\theta ) ile (kaynakla ekrandaki nokta arasındaki düz çizgi dairesel engelin üzerinden geçiyorsa 0) integralin bu şekilde çözülmesi gerekir:
U(P_{1})\propto \int _{0}^{2\pi }\int _{0}^{\infty }g(r,\theta )e^{{\frac {\mathbf {i} \pi \rho ^{2}}{\lambda }}\left({\frac {1}{g}}+{\frac {1}{b}}\right)}\rho \,d\rho \,d\theta .
Simpson yönetimini kullanarak yapılan integralin sayısal hesaplamaları etkili değildir ve özellikle büyük Fresnel sayıları kullanıldığı zaman sayısal olarak sabit olmaz. Yine de, integralde azimut açısının sayısal olarak sabit kalmasıyla integralin dairesel kısmının çözülebilir. Merkezi P0P1 çizgisinin dairesel engelle kesiştiği nokta olan bir ışını çözen integral çizgisi için özel bir açı olmalıdır. Azimut açısı  \theta _{1} olan özel ışının katkısı ve  r=s'den  r=t'e geçen cismin saydam kısmı:
R(\theta _{1})\propto e^{{\frac {\pi }{2}}\mathbf {i} s^{2}}-e^{{\frac {\pi }{2}}\mathbf {i} t^{2}}.
Her açı için dairesel cisim ile ışının kesişim noktası hesaplanmalıdır ve katkıları  I(\theta _{1}) 0 ve  2\pi  arasındaki belirli açılar için toplayın. Bu hesaplamaların sonuçları görsellerde görülmektedir.
Görseller çeşitli çapdaki gölge diskindeki Arago noktasının (4 mm, 2 mm, 1 mm – soldan sağa) diskten 1 m uzaktaki temsilini göstermektedir. Noktasal kaynağın dalga boyu 633 nm'dir (He-Ne Lazeri) ve diskten 1 m uzağa yerleştirilmiştir. Görselin genişliği 16 mm'dir.
Deneysel yönleri > Şiddet ve boyut

İdeal [noktasal kaynak]ta, Arago noktasının şiddeti bozulmamış dalga yüzüne eşittir. Arago noktasının tepe şiddeti; kaynak, dairesel cisim ve ekranın aralarındaki mesafeye bağlı olduğu kadar kaynağı dalga boyuna ve dairesel cismin çapına da bağlıdır. Yani kaynağın dalga boyunun kısalması ekran ve dairesel cisim arasındaki mesafenin artırılmasıyla ya da dairesel cismin çapının kısaltılmasıyla giderilebilir.
Ekrandaki yanal şiddet dağılımı optik eksene yakınken ve düzlemsel dalga kaynağı kullanıldığında şekli birinci dereceden sıfırıncı Bessel fonksiyonuna benzemektedir (sonsuzdaki noktasal kaynak):
U(P_{1},r)\propto J_{0}^{2}\left({\frac {\pi rd}{\lambda b}}\right)
burada,
r ekrandaki P1 noktasının optik eksene olan uzaklığı
d dairesel cismin çapı
λ dalga boyu
b dairesel cisim ve ekran arasındaki mesafedir.
Aşağıdaki görseller Arago noktasının dairesel şiddet dağılımını temsil eder:
Yukarıdaki üç grafikteki kırmızı çizgiler temsili görüntüleri ve yeşil çizgiler Bessel fonksiyonunun karesini temsil eder.
Deneysel yönleri > Sonlu kaynak boyutu ve uzaysal bağdaşım

Arago noktasını sıradan ışık kaynaklarıyla gözlemlemenin zor olmasının sebebi kullanılan noktasal ışık kaynağının noktasal olmayışıdır. Eğer dalga kaynağının boyutu sonlu S ise, dairesel cisim lens gibi davranır ve Arago noktası S×b/g açılımına kavuşur. Aynı zamanda Arago noktasının yoğunluğu, bozulmamış dalga cephesinin yoğunluğuna göre azalır. Bağıl yoğunluğu  I_{\text{rel}} yoğunluğun bozulmamış dalga cephesinin yoğunluğuna bölünmesi olarak tanımlarsak, w çapında genişletilmiş dairesel bir kaynak için bağıl yoğunluk aşağıdaki denklem kullanılarak tam olarak ifade edilebilir:
I_{\text{rel}}(w)=J_{0}^{2}\left({\frac {wR\pi }{g\lambda }}\right)+J_{1}^{2}\left({\frac {wR\pi }{g\lambda }}\right)
burada  J_{0} ve  J_{1} birinci tür Bessel fonksiyonlarıdır.  R gölgeyi oluşturan diskin yarıçapı,  \lambda  dalga boyu ve  g kaynak ile disk arasındaki mesafedir. Büyük kaynaklar için aşağıdaki asimptotik yaklaşım geçerlidir:
I_{\text{rel}}(w)\approx {\frac {2g\lambda }{\pi ^{2}wR}}