stanford-oval/wikipedia huggingface dataset:
Konuşlanma sistemi
Koordinat sistemleri

“Koordinat sistemi” terimi (özellikle fizikçiler tarafından) teknik olmayan anlamda kullanılsa da,“koordinat sistemi” terimi matematikte ve bazen de fizikçilerin anlatmak istediği durumlarda kesin bir anlama sahiptir.
Matematikteki bir koordinat sistemi bir cebir ya da geometri yönünü temsil etmektedir, daha özel olarak ise bir manifold özelliğidir (örneğin fizikte, uzay veya durum alanlarının bir konfigürasyonudur). Bir n-boyut düzleminde bir r noktasının koordinasyonu temel olarak bir n sayı kümesinden oluşmaktadır:
Genel Banach uzayında bu numaralar (örneğin) Fourier serisi gibi işlevsel bir genişleme katsayısını ifade etmektedir. Fiziksel bir problemde, bunlar uzay koordinatları veya normal mod genlikleri olabilmektedir. Bir robot tasarımında göreli dönme açıları, doğrusal yer değiştirmeler ya da bağlantı deformasyonu olarak ifade edilebilirler. Biz burada bu koordinat sisteminin bir Kartezyen koordinat sistemi ile ilgili olabileceğini varsaymaktayız:
burada x, y, z vs.'ler noktanın n Kartezyen koordinatlarıdır. Bu işlevlere göre, koordinat yüzeyleri ilişkiler tarafından tanımlanmaktadır:
x^{j}(x,y,z,\dots )=\mathrm {constant} \ ,     j=1,\ \dots \ ,\ n\ .,
Bu yüzeylerin kesişimi koordinat çizgilerini ifade etmektedir. Seçilen bir noktada, o noktadaki koordinat çizgilerinin kesişim tanjantı temel vektör dizilerini {e1, e2, …, en} olarak tanımlamaktadır. Bu da:
Bu değerler birim uzunlukta birimboylandırılabilir. Daha fazla ayrıntı için curvilinear koordinatları inceleyiniz.
Koordinat yüzeyleri, koordinat çizgileri ve temel vektörler koordinat sisteminin bileşenleridir. Temel vektörler her noktada dik ise, koordinat sistemi dik bir koordinat sistemi olarak ifade edilir.
Koordinat sisteminin bir diğer önemli de onun metric gergisidir. Bu da kendi koordinatı bağlamında koordinat sistemindeki yay uzunluğu olan ds'yi belirlemektedir:
Tekrarlayan altimler toplanmaktadır.
Bu ifadelerden de anlaşılacağı gibi, bir koordinat sistemi matematiksel bir yapı olmakla birlikte aksiyomatik bir sistemin parçasıdır. Koordinat sistemleri ve fiziksel hareket arasında hiçbir zorunlu bağlantı yoktur (veya herhangi bir ilişki boyutu bulunmamaktadır.). Ancak koordinat sistemleri koordine olarak zamanı içerebilir ve hareketi betimlemek için kullanılabilir. Bu nedenle, Lorentz dönüşümleri ve Galile dönüşümleri koordine dönüşümler olarak ifade edilebilir.
Gözlemsel gözlemci çerçevesi

Bir konuşlanma sistemi, genellikle fiziksel bir konuşlanma sistemi, bir konuşlanma sistemi ya da sadece bir çerçeve olarak tanımlanır ve gözlemci ya da gözlemcinin hareket durumuna ilişkin fiziksel bir kavramdır. Biz burada Kumar ve Barve tarafından ifade edilen görüşü benimsemekteyiz: bir konuşlanma sistemi yalnızca onun hareket durumuna göre tanımlanmaktadır. Ancak, burada bir görüş birliği yoktur. Özel görelilikte ayrım bazen bir gözlemci ve bir çerçeve arasında yapılır. Bu bakış açısına göre bir çerçeve, zamansal vektöre dik uzayımsı vektörler kümesinin ortonormal sağ el olarak kullanımı için bir gözlemci ve bir koordinat kafesidir. Bu kısıtlı görünüm burada kullanılmamaktadır ve evrensel görelilik tartışmalarında bile kabul edilmez. Genel görelilikte koordinat sistemlerinin genel kullanımı yaygındır (bkz: örneğin, yalıtılmış bir alan dışında kütleçekimi alanı için Schwarzschild çözümünün kullanımı).
Konuşlanma sisteminin iki türü vardır: İvmelenen ve İvmelenmeyen. Bir ivmelenmeyen konuşlanma sistemi tüm fizik yasalarının basit biçimleriyle aldığı şekilde tanımlanmaktadır. Özel görelilikte bu çerçeveler Lorentz dönüşümleri ile ilgilidir, bunlar da hızla denklemdirilmektedir. Newton mekaniğinde, daha kısıtlı bir tanım Newton'un birinci yasasının geçerliliğini gerektirmektedir; bununla da bir Newton ivmelenmeyen konuşlanma sistemi, serbest bir parçacığın sabit bir hızda düz bir çizgide hareket ettiğini ya da durduğunu belirtmektedir. Bu çerçeveler Galile dönüşümleri ile ilgilidir. Bu göreli ve Newton dönüşümleri Poincaré grubu ve Galile grubunun temsilleri açısından genel boyut alanlarında ifade edilmiştir.
İvmelenmeyen çerçevenin aksine bir ivmelenen konuşlanma sisteminde, gözlemlerin açıklanabilmesi için kurgusal güçlerin çağrılması gerekmektedir. Buna yönelik bir örnek olarak, Dünya'nın yüzeyinde bir noktada merkezi olan konuşlanma sistemi verilebilir. Bu konuşlanma sistemi Dünya'nın merkezi etrafında yörüngelenmiştir, bu da Coriolis kuvveti, merkezcil kuvvet ve çekim kuvveti olarak bilinen kuvvetleri devreye sokmaktadır.
Ölçüm cihazı

Bir konuşlanma sisteminin bir başka yönü de çerçeveye eklenen ölçüm cihazının rolüdür (örneğin saatler ve çubuklar). Bu soru burada ele alınmamaktadır ve nicem mekaniğinin özel ilgisine sahiptir, bu alanda gözlemci ve ölçüm arasındaki ilişki halen tartışılmaktadır. (Bkz. Ölçüm problemi). Fizik deneylerinde, laboratuvar ölçüm cihazlarının sahip olduğu konuşlanma sistemi genellikle laboratuvar çerçevesi olarak ya da basitçe “lab çerçevesi” olarak adlandırılmaktadır. Buna bir örnek de bir tanecik hızlandırıcı için parçacıkların hareketsiz olduğu algıçlardaki çerçeveler olacaktır. Bazı deneylerdeki lab çerçevesi ivmelenmeyen bir çerçevedir, ancak mutlaka öyle olması gerekmemektedir. (Örneğin birçok fizik deneylerinde Dünya yüzeyindeki laboratuvar ivmelenmeyen konuşlanma sistemi değildir.) Parçacık fiziği deneylerinde, hesaplandıkları yerde lab çerçevesinden parçacıkların enerjilerini ve momentumlarını dönüştürmek kullanışlıdır, bazen sadeleştirilen ölçümlerde momentum çerçevesinin merkezine “COM (center of momentum -frame) çerçevesi” denir, çünkü potansiyel olarak COM çerçevesi içinde mevcut olan kinetik enerji yeni parçacıklar yapmak için gerekecektir.
Bu bağlamda, saatler ve çubuklar düşüncede gözlemcinin ölçüm cihazlarını tanımlamak için kullanılmaktadır, uygulamada ise vakumun doğasına bağlı olan çok daha karmaşık ve dolaylı metrolojilerle yer değiştirir ve standart modele göre çalıştırılan, kütleçekimi zaman genişlemesinin düzenlenmesi için gerekli olan atomik saatleri kullanmaktadır. (Bkz. Ikinci, metre ve kilogram).
Aslında, Einstein saat ve çubukların yalnızca uygun ölçüm aletleri olduğunu hissetmişti ve onların atom ya da moleküller gibi daha temel varlıklarla değiştirilmesi gerektiğini düşünmüştü.
İvmelenmeyen konuşlanma sistemi örnekleri > Basit örnek

Günlük yaşamda yaygın bir durum düşünün. İki araç bir yol boyunca ilerliyor, ikisi de sabit hızlarla hareket ediyor. Bkz Şekil 1. İlk anda, aralarında 200 metre mesafe bulunuyor. Öndeki araç 22 m/s hızla hareket ederken arkadaki araç ise 30 m/s hızla hareket ediyor. Eğer arkadaki aracın öndekini yakalama süresini bulmak istersek, düşünmemiz gereken üç farklı konuşlanma sistemi bulunmaktadır. İlk olarak, araçları yol kenarından gözlemleyebiliriz. Buradaki" konuşlanma sistemine" S diyelim. Biz burada yolun kenarında duruyoruz ve ikinci arabanın bizi geçtiği anda bir dur-saatini çalıştırıyoruz, yani bu çalıştırma işi de aralarındaki mesafe d = 200 m olduğu zaman gerçekleşmektedir. İki araba da hızlanmadığı için, onların konumlarını aşağıdaki denklemlerden hesaplayabiliyoruz, burada t süre sonunda aracın konumunu belirtmektedir ve yine t süre sonunda  ikinci aracın konumunu belirtmektedir.
Bu denklemlerde t=0 anında birinci araç yolun 200 m aşağısındayken ikinci aracın bizim yanıbaşımızda olduğu varsayılmaktadır. Biz  durumundaki zamanı hesaplayabiliriz. Böylece  x_{1}=x_{2} olarak varsayımda bulunup t'yi;
olarak hesaplayabiliriz.
Alternatif olarak, biz ilk arabada bulunan konuşlanma sistemi S′ yü seçebiliriz. Bu durumda, ilk araç sabitken ikinci araç arkadan v2 − v1 = 8 m / s hızıyla yaklaşmaktadır. İlk aracı yakalayabilmesi için gerekli olan zaman d/v2 − v1 = 200/8 s olacaktır ve bu da 25 saniye olacaktır. Uygun konuşlanma sistemi seçildiğinde problemin ne kadar kolay çözüldüğüne dikkat ediniz. Üçüncü uygun konuşlanma sistemi ikinci arabaya göre gerçekleştirilebilir. Bu da az önce tartışılan çerçeveye benzerlik göstermektedir, bu durumda ise ikinci araç sabit iken ilk araç 8 m / s hızla geriye doğru gelmektedir.
Burada karmaşık bir şekilde hareket edilirken dönen ve hızlanan konuşlanma sistemi seçilebilirdi, ancak bu seçim problemi gereksiz yere daha da zorlaştırılacaktır. Ayrıca şu da bilinmelidir ki, bir koordinat sisteminde gerçekleştirilen ölçümleri başka koordinat sistemlerine çevirmek mümkündür. Örneğin kol saatinizin yerel saate göre 5 dakika daha önde olduğunu düşünebilirsiniz. Eğer bu durumun farkında iseniz, birileri size saati sorduğunda saatinize bakıp gördüğünüz süreden 5 dakika eksik olan saati söylemeniz gerektiğini bilirsiniz. Bir sistem hakkında bir gözlemcinin yaptığı hesaplamalar gözlemcinin konuşlanma sistemine bağlıdır (örneğin otobüs saat 3'te varıyorken siz 3'ü 5 geçe vardığını düşünebilirsiniz).
Ek örnek

İki gözlemcinin sadece yönünü içeren basit bir örnek için, bir kuzey-güney doğrultulu yolda iki insanın birbirine karşılıklı olarak durduğunu varsayalım. Bkz Resim 2. Bir araba güneye doğru onları geçmektedir. Doğuya bakan kişi için, araba sağa doğru hareket etmektedir. Ancak batıya bakan kişi için, araba sola doğru hareket etmektedir. Bu tutarsızlığın sebebi bu iki kişinin de sistemi araştırırken farklı konuşlanma sistemi kullanmasından kaynaklanmaktadır.
Göreceli hareketteki gözlemcileri içeren daha karmaşık bir örnek için, Alfred'i düşünelim, bu varsayımda kişi kendini sağdan sola doğru geçen bir arabayı yol kenarından izlemektedir. Onun konuşlanma sisteminde, Alfred durduğu noktayı orijin olarak, yolu x ekseni olarak ve yönü de önünde duran y ekseni olarak tanımlamaktadır. Ona göre, araba pozitif x ekseni yönünde v hızı ile x ekseni boyunca hareket etmektedir. Alfred'in konuşlanma sistemi bir gözlemci ivmelenmeyen çerçevesi olarak tanımlanmaktadır, çünkü hızlanmamaktadır (burada Dünya'nın dönüşü ve yer çekimi ihmal edilmektedir).
Şimdi ise arabayı kullanan Betsy'i düşünelim. Betsy, konuşlanma sistemini seçerken, durduğu noktayı orijin olarak tanımlamaktadır, sağ tarafındaki yönü pozitif x ekseni olarak ve önündeki yönü ise pozitif y ekseni olarak tanımlamaktadır. Bu konuşlanma sisteminde, durağan olan Betsy'dir ve onun etrafındaki Dünya da dönmektedir – örnek olarak o Alfred'i geçmiştir ve onu v hızıyla negatif y ekseni boyunca ilerliyor görmektedir. Eğer kuzeye doğru sürüyorsa, kuzey taraf pozitif y ekseni yönüdür; eğer doğuya sürüyorsa doğu, pozitif y ekseni olacaktır.
Son olarak, ivmelenen gözlemcilere ek olarak, Candace'in arabasını hızlandırdığını düşünelim. Onu geçtiği zaman, Alfred onun ivmesini hesaplamak isterse negatif x yönünde a ivmesiyle gittiğini gözlemleyecektir. Candace'in ivmesi sabit olarak varsayılırsa, Betsy'nin hesaplayacağı ivme ne olur? Eğer Betsy'nin hızı v sabit ise onun konuşlanma sistemi ivmelenmeyen olacaktır ve konuşlanma sisteminde kendi ivmesini de Alfred ile aynı olarak hesaplayacaktır, negatif y yönünde a ivmesi ile. Ancak, eğer negatif y yönünde A ivmesi ile hızlanıyorsa (diğer bir deyişle, yavaşlıyorsa), Candace'in ivmesini negatif y yönünde a′ = a − A olarak hesaplayacaktır – ve bu ölçümün değeri Alfred'den biraz daha düşük olacaktır. Benzer şekilde, pozitif y-yönünde hızlanıyor ise (hızlanıyorsa), Candace'in ivmesini negatif y yönünde a′ = a + A olarak hesaplar – bu da Alfred'in değerinden biraz daha büyük olacaktır.
Gözlemci çerçeveleri özel görelilik için özellikle önemlidir, çünkü bir konuşlanma sistemi ışık hızının önemli bir kısmıyla ilerliyorsa, o çerçevedeki zaman akışı mutlaka başka bir çerçeve içinde geçerli olmayacaktır. Işık hızı buradaki hareketli gözlemci çerçeveleri arasında tek gerçek sabit olarak kabul edilecektir.
Açıklamalar

Yukarıda yapılan çeşitli ivmelenmeyen gözlemci çerçevelerine ilişkin hesaplamaların öğrenilmesi önemlidir. Newton, örneğin, aşağıdaki örnekte olduğu gibi evrensel zamanı baz almıştır. Diyelim ki iki adet saatiniz var, ikisinin de saniye geçişleri aynı olsun. Onları aynı zamanı göstermeleri için eşzamanlı hale getirisiniz. Daha sonra iki saati birbirinden ayırarak birinin diğerine göre daha hızlı ilerlemesini sağlayalım, diğerine doğru sabit bir hızla yaklaştığını düşünelim. Newton'a göre, bu iki saat de aynı oranda saniye geçişlerine sahiptir ve ikisi de aynı zamanı gösterecektir. Newton konuşlanma sistemi içinde ölçülen zaman oranının diğerindeki zaman oranı ile aynı olması gerektiğini söyler. Bu da evrensel zamanı gösterir ve diğer tüm gözlemci çerçevelerindeki zamanlar onların konum ve hızlarına bağlı olmadan evrensel zamanı işaret edecektir. Bu zaman kavramı ve eşzamanlılık daha sonra Einstein tarafından görelilik kuramına göre (1905) fiziksel yasalar ve anlatım ekonomisinin evrensel doğasına dayanan ivmelenmeyen gözlemci çerçeveler arasındaki dönüşümleri geliştirdiği yerde üretilmiştir (Lorentz dönüşümleri).
İvmelenmeyen gözlemci çerçevenin tanımının üç boyutlu Öklid uzayına göre uzayabileceği unutulmamalıdır. Newton burada bir Öklid uzayı varsaymıştır, ancak genel görelilik daha genel bir geometri kullanmaktadır. Bunun neden önemli olduğunu gösteren bir örnek olarak, gelin bir elips geometrisi düşünelim. Bu geometride, bir “serbest” parçacık jeodezik bir yol üzerinde sabit hızla hareket etmekte ya da durmaktadır. İki serbest parçacık da düzlemin aynı noktasından harekete başlayabilir, farklı yönlerde sabit hızlarla hareket edebilir. Belli bir süre sonra, iki parçacık elipsoitin karşı tarafında çarpışır. İki “serbest” parçacık da sabit hızla hareket eder, burada herhangi bir dış kuvvet etki etmemektedir. Herhangi bir ivme oluşmamıştır ve bu yüzden Newton'un ilk kanunu geçerliliğini korumuştur. Bu, parçacıkların ivmelenmeyen konuşlanma sisteminde olmasıdır. Herhangi bir kuvvet etki etmediği için, bu iki parçacık birbirlerini yeniden karşılamak için bir durum geometrisi oluşturmuştur. Benzer bir şekilde, şimdi uzay-zaman olarak bilinen dört boyutlu geometrinin var olduğuna inanılmaktadır.
İvmelenen çerçeveler

Burada ivmelenen ve ivmelenmeyen gözlemci çerçeveleri düşünülmektedir. Bu çerçeveler arasındaki temel farklılık aşağıda da tarif edildiği gibi ivmelenen çerçevelerdeki gerçek olmayan kuvvetler için bir ihtiyaçtır. İvmelenen bir konuşlanma sistemini "üşlü" çerçeve olarak tarif edebiliriz ve bu çerçevenin bağımlı olan tüm değişkenleri üslü olarak gösterebiliriz, örn. x′, y′, a′. Bir ivmelenmeyen konuşlanma sisteminin sıfır noktasından (orijininden) ivmelenen konuşlanma sisteminin sıfır noktasına uzanan yöney genel olarak R ile ifade edilir. Her iki çerçevenin de ilgi noktası verilmiş iken, ivmelenmeyen sıfır noktasından bu noktaya giden yöney r ve ivmelenen bu noktaya giden yöney ise r′ şeklinde gösterilir. Durumun geometrisinden;
Bunların ilk ve ikinci türevlerini aldığımızda ise;
Buradaki V ve A bir ivmelenmeyen sistemine göre hız ve ivmeyi ifade etmektedir ve v ile a yine ivmelenmeyen çerçeveye göre noktanın hızı ve ivmesini ifade etmektedir. Bu denklemler iki farklı koordinat sistemi arasındaki dönüşümleri sağlamaktadırlar; örneğin şimdi Newton'un birinci yasasını şu şekilde yazabiliriz:
Bir kuvvet etki etmeden hareketin ivmelenmesi nedeniyle bir eylemsizlik belirtisi mevcuttur. Eğer bir elektrik arabası kendi pil sistemini şarj etmeye yönelik tasarlanmış ise yavaşlama frenlemenin başlatılmasına bağlı olduğu zaman, piller yeniden şarj edilir, burada da ivmelenmenin belirtisinin fiziksel gücü ortaya çıkmaktadır. Ancak ivmelenmenin belirtisi hızlanmayı engellememektedir (ya da yavaşlamayı), ivmelenmenin belirtisi nedeniyle kuvvete bağlı hız değişimi ortaya çıkmaktadır. Dönen bir konuşlanma sistemi perspektifinden ivmelenmenin belirtisine bakıldığında bir kuvvet uygulandığı görülür (hem merkezcil, hem de nesnenin hareketi için ortagonal yönde, Coriolis etkisi). İvmelenen konuşlanma sisteminin yaygın bir türü de hem dönen hem de çevrilen çerçeve türüdür (buna örnek olarak bir CD'ye eklenen konuşlanma sistemidir). Bu düzenleme, aşağıdaki denkleme yol açar (türev için Kurgusal kuvveti inceleyiniz):
Ya da, ivmelenen çerçevedeki ivmeyi çözmek için;
Verilen m kütlesi ile çarpıldığında;
burada
| --- | --- |
Otorite kontrolü :  GND: 4126032-6 
Şekil 1: İki tane araba farlı ama sabir hızlarla hareket ediyor. Duran ivmelenmeyen konuşlanma sistemi S yolun üzerine oturtulmuş şekildedir, hareketli ivmelenmeyen S′ konuşlanma sistemi birinci arabaya oturtulmuştur.
Şekil 2
Festuca oroana

Festuca oroana, Festuca cinsine bağlı bir bitki türüdür.
Festuca peruviana

Festuca peruviana, Festuca cinsine bağlı bir bitki türüdür.
Festuca pilar-franceii

Festuca pilar-franceii, Festuca cinsine bağlı bir bitki türüdür.
Bury Me Alive (şarkı)

Bury Me Alive, We Are the Fallen grubunun ilk albümü olan Tear the World Down'dan çıkan ilk single.
Geçmiş

Single, 2 Şubat 2010'da dijital medyada çevrimiçi olarak satışa çıkmıştır. Aynı gün, şarkının akustik versiyonu grubun resmi websitesinde ücretsiz olarak yayınlamıştır.
Şarkının bir önceki versiyonu için 2 Haziran 2009'da grubun resmi websitesine giriş yapan 100.000 kişiye ücretsiz olarak indirme hakkı verilmiştir. Bununla birlikte ücretsiz indirmeye olan yoğun talep üzerine grup, şarkıyı MySpace hayran sayfalarına koyma kararı almıştır.
Müzik klibi

Klip, "Bury Me Alive" şarkısı için Şubat 2010'da yönetmen Kyle Newman tarafından çekilmiştir. Klipte Jaime King gömülen bir kadını canlandırmaktadır. Biten bir ilişkinin ardından kişinin gerçekleri görmesini konu alan klipte cenaze ve cenaze töreni teması işlenmiştir. Klip ilk olarak 25 Mart 2010'da AOL'nun "Noisecreep" websitesinde yayınlanmıştır.
Ortaya çıkma

Şarkı, The Vampire Diaries dizisinin birinci sezon final bölümü fragmanında kullanılmıştır.
Aynı zamanda şarkı, MTV'nin The Hills dizisinin sezon finali reklamında da kullanılmıştır.
Şarkı listesi

Dijital Yükleme
"Bury Me Alive" – 4:46
| --- | --- |
Otorite kontrolü :  MusicBrainz release group: cf516c61-c3b6-4754-baea-4206dc796fe0
Festuca pyrogea

Festuca pyrogea, Festuca cinsine bağlı bir bitki türüdür.
Kocatepe Mimar Kemal Lisesi

| Kocatepe Mimar Kemal Lisesi |
| --- | --- |

Kuruluş: 1963
Ülke: Türkiye
Şehir: Çankaya, Ankara
Türü: Orta Öğretim Kurumu (Anadolu Lisesi)
Müdür: İbrahim Halil TEKİN
Eğitim dili: Türkçe
Yabancı dil(ler): İngilizce,Fransızca
Koordinat: 39°54′54″K 32°51′43″D﻿ / ﻿39.91500°K 32.86194°D﻿ / 39.91500; 32.86194
Kocatepe Mimar Kemal Lisesi, 1963 yılında Ankara'nın Çankaya ilçesinde kurulan lise düzeyindeki okul.
Tarihçe

1927'de Ankara Yenişehir Yüksel Caddesinde eğitim ve öğretime açılan Mimar Kemal İlk Mektebi, 1951 yılında Riyaziye öğretmeni Şevki Aksoy'un atanmasıyla orta şubeye kavuşmuştur. Mimar Kemal Orta Okulu 1964 yılına kadar Yüksel Caddesinde Mimar Kemal İlkokulu ile birlikte eğitim ve öğretimi sürdürmüştür.
Kocatepe Mimar Kemal Lisesi, 1963 yılında Ankara'nın Küçükesat  Kocatepe semtinde Mimar Kemal Ortaokulu olarak öğretime açılmıştır.
1974 Yılından itibaren, Lise programı da uygulamaya alınmış ve adı Kocatepe Mimar Kemal Lisesi olarak resmîleşmiştir. 1991-1992 öğrenim döneminde ise Yabancı Dil Ağırlıklı Lise Programı uygulamasına başlamıştır. 2008-2009 öğrenim yılından itibaren Anadolu Lisesine dönüştürülmüş ve adı Kocatepe Mimar Kemal Anadolu Lisesi olarak değiştirilmiştir. Okul, adını bulunduğu semt ve proje sahibinden almaktadır.
Okul Hakkında

Okulda 28 derslik, 3 laboratuvar, 1 Resim Atölyesi, 1 Müzik dersliği, 2 Teknoloji Dersliği, 1 Bilgisayar Dersanesi, 1 Kapalı Spor Salonu ve 2 açık bahçe bulunmaktadır.
Okulda her yıl itinayla düzenlenen özel spor etkinlikleri dışında, çeşitli sanatsal faaliyetler de düzenlenmektedir. Bunlara resim sergileri, bilim sergileri veya haftalar boyunca özenle hazırlanan ve bir sürü öğretmenin yanı sıra öğrencilerin de yoğun çabaları sonucu ortaya çıkan törenler de dahildir.
Ayrıca, okulun kendi adına bulunan büyük ve geniş bir hatıra ormanı da vardır ve her yıl en az iki defa sınıf öğretmenleri eşliğinde öğrenciler bu ormana gidip fidanlarıyla katkılarını sunmaktadırlar.
Okulda bir sürü resim araç gereci olduğu gibi, bir sürü müzik aleti ve öğrencilerin becerilerini geliştirecek spor aletleri bulunmaktadır.
Okulun kendine ait bir marşı vardır.
Okulun "Funk U" adında bir müzik grubu vardır ve bu müzik grubu liselerarası müzik yarışmalarında okulu temsil etmiştir. Grup Avenged Sevenfold grubunun Seize The Day şarkısını seslendirmiştir. Ayrıca okulun "Ekin Tiyatrosu" adı altında bir tiyatro kulübü de vardır. Etkinliklerle ilgili bilgiler okulun web sitesinde bulunmaktadır.
Mezunlar ve Dernek

Kocatepe Mimar Kemal Lisesi 1976 yılında ilk mezunlarını vermiştir. 1976 ve izleyen yılların mezunları toplumda seçkin yerlere gelmişlerdir. Okulun mezunlarından bazıları: Prof. Dr. Ziya Güvenç, Can Dündar, Prof. Dr. Sadık Kılıçturgay, Prof. Dr. Murat Aydın, Süha Alpay, Dinçer Çağlan, Ayşe Genç, Melih Dağ, İbrahim Göçmen, Ali Han, Güldal Akşit, Vedat Saygılı, Metin Uca, Prof.Dr.Mustafa Cihat Avunduk, Murat Kurum.
Ankara Kocatepe Mimar Kemal Lisesi mezunları, 1991 yılında dernekleşme çalışmalarına başlamışlardır. KMKL'liler Derneği 1993 yılında kurulmuştur. Dernek zaman içinde İlkokul, Ortaokul ve liseyi kapsayacak biçimde genişlemiştir. Musa Eyüboğlu, Serdar Özat, Hasan Kababulut, Süleyman Yüzübenli  Ankamiked (Ankara Mimar Kemalliler Derneğinin) başkanlığını yapmışlardır.
Festuca purpurascens

Festuca purpurascens, Festuca cinsine bağlı bir bitki türüdür.
Festuca presliana

Festuca presliana, Festuca cinsine bağlı bir bitki türüdür.
Schefflera pentandra

Schefflera pentandra, Schefflera cinsine bağlı bir bitki türüdür.
Evan Rachel Wood

| Evan Rachel Wood |
| --- | --- |

Doğum: 7 Eylül 1987 (37 yaşında) Raleigh, Kuzey Karolina, ABD
Diğer ad(lar)ı: Evie Evan Wood Evan Rachel Woods
Etkin yıllar: 1994–günümüz
Partner(ler): Jamie Bell (e. 2012; b. 2014)
Çocuk(lar): 1

Evan Rachel Wood (7 Eylül 1987), Amerikalı oyuncu ve şarkıcı. Oyunculuk kariyerine 1990'ların sonunda American Gothic ve Once and Again gibi dizilerde oynayarak başlamıştır. İlk çıkışını Little Secret adlı filmde oynayarak yapmıştır. Bu filmden sonra ise Thirteen adlı Altın Küre Ödülleri'ne aday olan ve onun iyi tanınan bir oyuncu olmasını sağlayan bir filmde oynamıştır. Bu filmde ilk defa yetişkin bir karakteri canlandırmıştır.
Evan kariyerine daha çok bağımsız filmler yaparak devam etti. Bu filmlerin içinde Pretty Persuasion (2005), Down in the Valley (2006), Running with Scissors (2006) ve büyük bütçeli bir yapım olan Across the Universe'de vardır. Evan, The Guardian tarafından "neslinin en iyi kadın oyuncularından biri" olarak tanımlanmıştır.
İlk yılları ve ailesi

Evan Rachel Wood, Raleigh, Kuzey Karolina'da doğdu. Babası, Ira David Wood III, yerel halk tarafından tanınan bir şarkıcı, oyuncu, tiyatro yönetmeni ve oyun yazarıdır. Ayrıca babası, "Theatre in the Park" olarak bilinen Amerikalı bölgesel bir tiyatronun da idari yönetmenidir. Annesi, Sara Lynn Moore (6 Mart 1958) oyuncu, şarkıcı ve oyuncu eğitmenidir. Abisi Ira David Wood IV da bir oyuncudur. Wood'un Dana adında bir erkek kardeşi daha vardır. Halası Carol Winstead Wood ise Hollywood'da çalışan bir set tasarımcısıdır.
Wood ve abisi ilk önce 1987 yılında "Theatre in the Park" grubuyla birlikte babalarının, dünyaca isim yapmış bir müzikal olan A Christmas Carol'ın komedi uyarlamasında oynamışlardır. Evan bu müzikal sırasında sadece birkaç aylıktır. Daha sonra Ghost of Christmas Past adlı bir tiyatro oyununda oynamıştır.