stanford-oval/wikipedia huggingface dataset:
Saadet ve Gelecek İttifakı
Saadet-Gelecek Grubu kanun teklifleri

| Tarih | Kanun Teklifi |
| --- | --- |
14.07.2023: Türkiye Cumhuriyeti Emekli Sandığı Kanunu İle Sosyal Sigortalar  Ve Genel Sağlık Sigortası Kanununda Değişiklik Yapılmasına İlişkin Kanun Teklifi Teklif İle, Emekli Ve Malullük Aylıkları İle Dul  Ve Yetim Aylıklarına, Kamu Çalışanlarının Maaşlarına Yapılan Seyyanen Zam  Tutarında Artış Yapılması Amaçlanmaktadır.
8.08.2023: Devlet Memurları Kanununda ve Özel Barınma Hizmeti Veren Kurumlar ve Bazı  Düzenlemeler Hakkında Kanun Hükmünde Kararnamede Değişiklik Yapılmasına  İlişkin Kanun Teklifi Teklif ile, Milli Eğitim Bakanlığı sözleşmeli  öğretmenlik kadrosu kaldırılmakta ve mevcut sözleşmeli öğretmenlerin kadroya  geçirilmesi düzenlenmektedir.
10.11.2023: Devlet Memurları Kanununda Değişiklik Yapılması Hakkında Kanun Teklifi Teklif ile, eğitim ve öğretim hizmetleri sınıfına dahil öğretmen ünvanlı  kadrolarda görev yapanlara her yıl 24 Kasım Öğretmenler Gününde Kasım ayı net  maaşı tutarında ikramiye verilmesi amaçlanmaktadır.
27.12.2023: Öğretmenlik Meslek  Kanununda Değişiklik Yapılmasına Dair Kanun Teklifi Teklif ile; aday öğretmenliğe atanabilmek için sözlü sınav, mülakat ya da  ön görüşme uygulamalarının kaldırılması amaçlanmaktadır.
27.12.2023: Mahalli İdareler ile  Mahalle Muhtarlıkları ve İhtiyar Heyetleri Seçimi Hakkında Kanunda Değişiklik  Yapılmasına Dair Kanun Teklifi Teklif ile, köy ve mahalle muhtarlarının seçiminde adaylık usulünün  benimsenmesi ve muhtar seçimleri için kullanılacak oy pusularının Yüksek  Seçim Kurulu tarafından hazırlanması amaçlanmaktadır.
8.02.2024: Yüksek Öğrenim  Öğrencilerine Burs Kredi Verilmesine İlişkin Kanunda Değişiklik Yapılmasına  Dair Kanun Teklifi Teklif ile, yüksek öğrenim gören ihtiyaç sahibi öğrencilere belediyeler  tarafından burs verilebilmesi amaçlanmaktadır.
29.02.2024: Hayvanları  Koruma Kanununda Değişiklik Yapılmasına Dair Kanun Teklifi Teklif ile, sahipsiz hayvanlar için uygun yaşam  alanlarının oluşturulması, hayvan satışının engellenmesi, hayvan edinmenin  yalnızca sahiplendirme yoluyla yapılması, hayvanlara yönelik şiddet ve kötü  muamelelere yönelik düzenlenen idari para cezasının artırılması, sahipsiz  hayvanlar açısından belediyelerin mali yükünün azaltılması, hayvanların  kontrol altında tutulacağı alanların artırılması, hayvanlar üzerinden çıkar  sağlamak isteyen grupların önüne geçilmesi, hayvanlara çip takma  uygulamasının daha erişilebilir ve uygulanabilir olması amaçlanmaktadır.
2.11.2023: Manisa İlinin Demirci İlçesine İstiklal Madalyası Verilmesi  Hakkında Kanun Teklifi Teklif ile, Manisa ilinin Demirci ilçesine İstiklal Madalyası verilmesi  amaçlanmaktadır.
2025 Avrupa Salon Atletizm Şampiyonası - Erkekler sırıkla atlama

| 2025 Avrupa Salon Atletizm Şampiyonası |
| --- | --- | --- |

Pist etkinlikleri
| 60 m | erkekler | kadınlar |
| 400 m | erkekler | kadınlar |
| 800 m | erkekler | kadınlar |
| 1500 m | erkekler | kadınlar |
| 3000 m | erkekler | kadınlar |
| 60 m engelli | erkekler | kadınlar |
| 4×400 m bayrak yarışı | erkekler | kadınlar |
:  karma
Saha etkinlikleri
| Yüksek atlama | erkekler | kadınlar |
| Sırıkla atlama | erkekler | kadınlar |
| Uzun atlama | erkekler | kadınlar |
| Üç adım atlama | erkekler | kadınlar |
| Gülle atma | erkekler | kadınlar |
Kombine etkinlikler
| Pentatlon |  | kadınlar |
| Heptatlon | erkekler |  |
g t 
2025 Avrupa Salon Atletizm Şampiyonası'nda erkekler sırıkla atlama etkinliği, 7 Mart 2025 tarihinde saat 19:05'te (elemeler), final ise 9 Mart tarihinde yerel saatle 16:42'de gerçekleştirilmiştir.
Madalya kazananlar

| 0 | 1 | 2 |
| --- | --- | --- |
| Altın | Gümüş | Bronz |
Rekorlar

| Rekor | Atlet (ülke) | Yükseklik | Yer | Tarih |
| --- | --- | --- | --- | --- |
| Dünya rekoru |  Armand Duplantis (SWE) | 6.27 | Clermont-Ferrand, Fransa | 28 Şubat 2025 |
| Avrupa rekoru |  Armand Duplantis (SWE) | 6.27 | Clermont-Ferrand, Fransa | 28 Şubat 2025 |
| Şampiyona rekoru |  Armand Duplantis (SWE) | 6.05 | Toruń, Polonya | 7 Mart 2021 |
| Dünyada yılın en iyi derecesi |  Armand Duplantis (SWE) | 6.27 | Clermont-Ferrand, Fransa | 28 Şubat 2025 |
| Avrupa'da yılın en iyi derecesi |  Armand Duplantis (SWE) | 6.27 | Clermont-Ferrand, Fransa | 28 Şubat 2025 |
Sonuçlar > Elemeler

Eleme kuralı: Bu turda 5.75 m'yi geçen (Q) veya en iyi performansa sahip 8 atlet (q) finalde yarışmaya hak kazanır. Eleme turu 7 Mart tarihinde akşam saat 19:05'te (UTC+1) başlamıştır.
| Sıra | Atlet | Ülke | 5> 25 | 5> 45 | 5> 65 | 5> 75 | Derece | Notlar |  |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- |
| 1 | Thibaut Collet |  Fransa | – | o | o | o | 5.75 | q | 5.95 |
| 1 | Emmanouil Karalis |  Yunanistan | – | – | o | o | 5.75 | q | 6.01 |
| 1 | Menno Vloon |  Hollanda | – | o | o | o | 5.75 | q | 5.96 |
| 4 | David Holý |  Çekya | o | o | xo | o | 5.75 | q,  | 5.71 |
| 5 | Valters Kreišs |  Letonya | – | o | o | xo | 5.75 | q | 5.82 |
| 5 | Baptiste Thiery |  Fransa | – | o | o | xo | 5.75 | q | 5.80 |
| 7 | Oleg Zernikel |  Almanya | – | o | xxo | xxo | 5.75 | q,  | 5.87 |
| 8 | Ben Broeders |  Belçika | – | o | o | xxr | 5.65 | q | 5.85 |
| 8 | Sondre Guttormsen |  Norveç | – | o | o | xxx | 5.65 | q | 6.00 |
| 8 | Renaud Lavillenie |  Fransa | – | o | o | xxx | 5.65 | q | 6.16 |
| 8 | Bo Kanda Lita Baehre |  Almanya | – | o | o | xxx | 5.65 | q | 5.90 |
| 12 | Torben Blech |  Almanya | – | o | xo | xxx | 5.65 |  | 5.86 |
| 13 | Piotr Lisek |  Polonya | – | o | xxo | xxx | 5.65 |  | 6.02 |
| 14 | Matěj Ščerba |  Çekya | xxo | o | xxx |  | 5.45 |  | 5.67 |
| 15 | Robert Sobera |  Polonya | o | xo | xxx |  | 5.45 |  | 5.81 |
| 15 | Ioannis Rizos |  Yunanistan | o | xo | xxx |  | 5.45 |  | 5.62 |
| 17 | Urho Kujanpää |  Finlandiya | xo | xxx |  |  | 5.25 |  | 5.70 |
| 18 | Ersu Şaşma |  Türkiye | – | xxx |  |  | NM |  | 5.90 |
Sonuçlar > Final

Finalin 9 Mart tarihinde öğleden sonra 16:42'de (UTC+1) başlaması planlanmaktadır.
2025 Avrupa Salon Atletizm Şampiyonası - Erkekler yüksek atlama

| 2025 Avrupa Salon Atletizm Şampiyonası |
| --- | --- | --- |

Pist etkinlikleri
| 60 m | erkekler | kadınlar |
| 400 m | erkekler | kadınlar |
| 800 m | erkekler | kadınlar |
| 1500 m | erkekler | kadınlar |
| 3000 m | erkekler | kadınlar |
| 60 m engelli | erkekler | kadınlar |
| 4×400 m bayrak yarışı | erkekler | kadınlar |
:  karma
Saha etkinlikleri
| Yüksek atlama | erkekler | kadınlar |
| Sırıkla atlama | erkekler | kadınlar |
| Uzun atlama | erkekler | kadınlar |
| Üç adım atlama | erkekler | kadınlar |
| Gülle atma | erkekler | kadınlar |
Kombine etkinlikler
| Pentatlon |  | kadınlar |
| Heptatlon | erkekler |  |
g t 
2025 Avrupa Salon Atletizm Şampiyonası'nda erkekler yüksek atlama etkinliği, 6 Mart 2025 tarihinde saat 18:20'de (elemeler), final ise 7 Mart tarihinde yerel saatle 20:09'da gerçekleştirilmiştir.
Madalya kazananlar

| 0 | 1 | 2 |
| --- | --- | --- |
| Altın | Gümüş | Bronz |
Rekorlar

| 2025 Avrupa Salon Atletizm Şampiyonası öncesi rekorlar |
| --- | --- | --- | --- | --- |
| Dünya rekoru |  Javier Sotomayor (CUB) | 2.43 | Budapeşte, Macaristan | 4 Mart 1989 |
| Avrupa rekoru |  Carlo Thränhardt (FRG) | 2.42 | Berlin, Batı Almanya | 26 Şubat 1988 |
| Şampiyona rekoru |  Stefan Holm (SWE) | 2.40 | Madrid, İspanya | 6 Mart 2005 |
| Dünyada yılın en iyi derecesi |  Oleh Doroshchuk (UKR) | 2.32 | Kiev, Ukrayna | 22 Şubat 2025 |
| Avrupa'da yılın en iyi derecesi |  Oleh Doroshchuk (UKR) | 2.32 | Kiev, Ukrayna | 22 Şubat 2025 |
Sonuçlar > Elemeler

Eleme kuralı: Bu turda 2.26 m'yi geçen (Q) veya en iyi performansa sahip sekiz atlet (q) finalde yarışmaya hak kazandı. Eleme turu 6 Mart tarihinde akşam saat 18:20'de (UTC+1) başlamıştır.
| Sıra | Atlet | Ülke | 2> 08 | 2> 13 | 2> 18 | 2> 23 | 2> 26 | Derece | Notlar |  |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- |
| 1 | Manuel Lando |  İtalya | – | o | o | o |  | 2.23 | q | 2.26 |
| 2 | Oleh Doroshchuk |  Ukrayna | o | o | xo | o |  | 2.23 | q | 2.32 |
| 2 | Matteo Sioli |  İtalya | – | o | xo | o |  | 2.23 | q | 2.28 |
| 4 | Jan Štefela |  Çekya | – | – | o | xo |  | 2.23 | q | 2.30 |
| 5 | Daniel Kosonen |  Finlandiya | o | xo | o | xxo |  | 2.23 | q,  | 2.24 |
| 5 | Dmytro Nikitin |  Ukrayna | o | o | xo | xxo |  | 2.23 | q | 2.28 |
| 7 | Alperen Acet |  Türkiye | o | o | o | xxx |  | 2.18 | q, = | 2.30 |
| 8 | Tobias Potye |  Almanya | o | xxo | o | xxx |  | 2.18 | q | 2.34 |
| 9 | Eugenio Meloni |  İtalya | o | o | xo | xxx |  | 2.18 |  | 2.21 |
| 10 | Tihomir Ivanov |  Bulgaristan | – | xo | xo | xxx |  | 2.18 |  | 2.31 |
| 10 | Vadym Kravchuk |  Ukrayna | o | xo | xo | xxx |  | 2.18 |  | 2.25 |
| 12 | Thomas Carmoy |  Belçika | – | xxo | xo | xxx |  | 2.18 |  | 2.29 |
| 13 | Antonios Merlos |  Yunanistan | o | o | xxo | xxx |  | 2.18 |  | 2.24 |
| 14 | Dániel Jankovics |  Macaristan | o | xo | xxo | xxx |  | 2.18 |  | 2.24 |
| 15 | Douwe Amels |  Hollanda | o | o | xxx |  |  | 2.13 |  | 2.31 |
| 16 | Melwin Lycke Holm |  İsveç | xo | o | xxx |  |  | 2.13 |  | 2.20 |
| 16 | Yonathan Kapitolnik |  İsrail | xo | o | xxx |  |  | 2.13 |  | 2.31 |
| 18 | Fabian Delryd |  İsveç | o | xxo | xxx |  |  | 2.13 |  | 2.33 |
Sonuçlar > Final

Finalin 8 Mart tarihinde akşam saat 20:09'da (UTC+1) başlaması planlanmaktadır.
Yüksek sıcaklık süperiletkenliği

Yüksek sıcaklık süperiletkeninin küçük bir örneği, BSCCO-2223.
Yüksek sıcaklık süperiletkenleri, normalin üzerinde sıcaklıklarda süperiletken olarak davranan materyallerdir. İlk yüksek sıcaklık süperiletkeni, 1986’da IBM araştırmacıları Georg Bednorz ve K. Alex Müller tarafından keşfedilmiştir. Bu kişiler, 1987’de seramik materyalindeki yüksek iletkenlik keşfindeki önemli atılımlarından dolayı Nobel Fizik Ödülü ile ödüllendirilmişlerdir. Sıradan ya da metalik süperiletkenler genellikle 30 Kelvin (-243,15 °C) altında süperiletken halde bulunabilirken bu özellik yüksek sıcaklık süperiletkenlerinde 138 K (-135,15 °C)'ye kadar gözlemlenir. 2008’e kadar sadece belirli bakır ve oksijen bileşiklerinin (kupratlar) yüksek sıcaklık süperiletkenlik özelliklerine sahip olduğuna inanılıyordu ve yüksek sıcaklık süperiletkenlik terimi bizmut, stronsiyum, kalsiyum, itriyum, baryum gibi bileşikler için bakır oksijen süperiletkenleri yerine kullanılıyordu; fakat şu an birçok demir bileşiğinin (azot grubundakilerin) yüksek sıcaklıklarda süperiletkenliği bilinmektedir.
Tarihçe

Süperiletkenlik olgusu 1911’de, 4 K (-269,15⁰C) nin altında metalik cıva içinde Heike Kamerlingh Onnes tarafından keşfedildi. Bu keşiften 75 yıl sonra araştırmacılar süperiletkenliği daha yüksek sıcaklıklarda gözlemleme atılımında bulundu. 1970'lerin sonunda süperiletkenlik, belirli metal oksitler için elemental metaller için gerekli olan sıcaklıktan çok daha yüksek bir sıcaklıkta gözlemlendi [13 K (-260.10⁰C)]. 1986 ‘da J. Georg Bednorz ve K. Alex Müller İsviçre, Zürih yakınlarındaki IBM araştırma laboratuvarında çalışırken yeni bir süperiletken sınıfı olan seramiği keşfetti. Bednorz dirençleri 35 K (-238.2⁰C) civarında sıfıra düşen bir lantan baryum doped bileşiğine ve bakır oksite rastladı. Sonuçları başta Houston Üniversitesi’nden Paul Chu ve Tokyo Üniversitesi’nden Shoji Tafka olmak üzere yakın zamanda birçok grup tarafından onaylandı. Kısa süre sonra P.W. Anderson Resonating Valence Bond Teorisi’ni kullanarak bu materyallerin ilk tanımlamasıyla geldi fakat materyallerin tam anlamı bugün hala gelişmektedir. Bu süperiletkenlerin şu an d-dalga simetrisini bulundurduğu bilinmektedir. Yüksek sıcaklık cuprate süperiletkenlerinin d dalga çiftini içerdiği önerisi ilk olarak 1987’de Bickers, Scalapino ve Scaletter tarafından yapılmıştır. Bunu spin-fluctuation teorisini kullanarak 1988’de Inui, Doniach, Hirschfeld ve Ruckenstein izlemiş ve Gros, Poilblanc, Rice ve Zhang, Kotliar ve Liu d dalgası eşleşmesinin RVB teorisinin doğal bir sonucu olduğunu tanımlamıştır.
Cuprate süperiletkenlerinin d dalgası doğasının onaylanması çeşitli deneylerle yapılmıştır. Bu deneylerden bazıları, d dalgası düğümlerinin açı çözümlemeli fotoemisyon spektroskopisi (Angle-Resolved Photoemission Spectroscopy, ARPES) ile uyarılmış spektrumda doğrudan gözlemlenmesi, tünelleme deneylerinde yarı-tamsayı akısının gözlemlenmesi ve dolaylı olarak penetrasyon derinliği, özgül ısı ve termal iletkenliğin sıcaklığa bağımlılığına dayalı elde edilen verilerdir. Çeşitli bağımsız araştırma grupları tarafından onaylanan en yüksek geçiş sıcaklığına sahip süperiletken, cıva baryum kalsiyum bakır oksit (HgBa₂Ca₂Cu₃O₈) olup, geçiş sıcaklığı yaklaşık 133 K civarındadır.
Yüksek Sıcaklık Seramik Süperiletkenlerinin Kristal Yapıları

Yüksek-Tc bakır oksit (cuprate) süperiletkenlerinin yapısı, çoğunlukla perovskit yapısı ile yakından ilişkilidir ve bu bileşiklerin yapıları, bozuk ve oksijen açısından yetersiz, çok katmanlı perovskit yapıları olarak tanımlanır. Oksit süperiletkenlerinin kristal yapısının özelliklerinden biri, değişken CuO₂ tabakalarının çoklu katmanlarıdır ve süperiletkenlik, bu katmanlar arasında yer alır. Daha fazla CuO₂ katmanı, daha yüksek bir Tc anlamına gelir. Bu yapı, elektrik akımlarının CuO₂ levhalarındaki oksijen kısımlarında oluşan boşluklar (holler) tarafından taşınması nedeniyle geniş bir anizotropiye yol açar. Elektriksel iletkenlik, dikey yöndeki iletkenliğe kıyasla CuO₂ düzlemine paralel olarak çok daha yüksektir ve bu nedenle oldukça anizotropiktir. Genellikle kritik sıcaklıklar, kimyasal bileşim, katyon yer değiştirmeleri ve oksijen içeriğine bağlıdır.
Yüksek Sıcaklık Seramik Süperiletkenlerinin Kristal Yapıları > YBaCuO süper iletkenleri

İlk süperiletken Tc değeri, itriyum baryum bakır oksit (YBa₂Cu₃O₇₋ₓ) için > 77 K (sıvı azotun kaynama noktası) olarak bulunmuştur. Bu süperiletkenin içindeki üç farklı metalin oranları sırasıyla 1:2:3 olup, bakır için bu oran 1, baryum için 2, itriyum için ise 3 mol’dür. Bu nedenle, belirli bir süperiletken genellikle 123 süperiletkeni olarak anılmaktadır. Birim hücrede YBa₂Cu₃O₇, üç pseudocubic perovskit birim hücresinden oluşur. Her bir perovskit birim hücresinin merkezinde Y veya Ba atomu bulunur. Alt birim hücrede Y, orta birim hücrede Ba ve üst birim hücrede ise Ba yer alır. Böylece, Y ve Ba [Ba-Ba-Y] c-ekseni boyunca sırasıyla dizilir. Birim hücrenin tüm köşe noktaları, iki farklı koordinasyona sahip olan Cu(1) ve Cu(2) tarafından işgal edilmiştir. Oksijen için dört olası kristalografik site vardır: O(1), O(2), O(3) ve O(4). Y ve Ba'nın koordinasyon politopları oksijen açısından farklılık gösterir.
YBa₂Cu₃O₇ yapısında yedi oksijen atomu bulunur, bu da bir oksijen eksikliğine yol açar. Bu eksiklik, perovskit yapısının bozulmasına ve perovskit birim hücresinin üç katına çıkarak dokuz oksijen atomu içermesine neden olur. Yapı farklı katmanlarla yığılır: (CuO)(BaO)(CuO₂)(Y)(CuO₂)(BaO)(CuO). Bir anahtar özellik, YBa₂Cu₃O₇₋ₓ (YBCO) birim hücresindeki CuO₂ çift katmanının varlığıdır. Y katmanı, bu iki CuO₂ katmanı arasında ayırıcı bir rol oynar. YBCO içinde Cu-O zincirleri, süperiletkenlik için önemli bir rol oynamaktadır. Yapının ortorombik Tₓ ≈ 0,15 ve 92 K maksimum sıcaklık değerine sahip olduğu bilinir. Süperiletkenlik, x ≈ 0,6 olduğunda, YBCO yapısında bir dönüşüm meydana gelir ve ortorombik yapı tetragonal yapıya dönüşerek süperiletkenlik kaybolur.
Yüksek-Tc süperiletkenler hazırlanması

Yüksek-Tc süperiletkenlerin hazırlanması için en basit yöntem karıştırma, kalsinasyon ve sinterleme ile ilgili katı hal termokimyasal bir tepkidir. Uygun miktarda habercisi tozlar, genellikle oksitler ve karbonatlar, iyice bir top mill kullanarak karıştırılır. Çözüm kimyası, ko-precipitation dağılması ve sol-jel yöntemi homojen bir karışım hazırlamak için alternatif yollar gibi işler.Bu tozlar için birkaç saat kalsinasyon 800 °C 950 °C sıcaklık aralığında bulunmaktadır. Tozlar soğutulmalı, sandalye ve tekrar kalsine edilmelidir. Bu işlem, homojen bir malzeme elde edebilmek için birkaç kez tekrarlanır. Tozlar sonradan granül için düzenlenmiş ve sinterlenmiştir. Sinterleme çevre sıcaklığı, tavlama süresi, atmosfer ve soğutma hızı, oyun içinde yüksek-Tc süperiletken malzemeyi elde etmekte çok önemli bir rol oynamaktadır. BritArt2Cu3O7 -x bileşiği hazırlanan kalsinasyon ve homojen karışımı Y2O3, domuz pastırması askeri3 ve CuO uygun atom oranı ile sinterlenir. Sinterleme atmosferinde oksijen 950 °C'de yapılması, kalsinasyonun 900-950 °C de yapılması gerekmektedir. Oksijen stoichiometry bu malzeme bir süper iletken BritArt2Cu3O7−x bileşiği elde etmek için çok önemlidir. Sinterleme sırasında, oksijen atmosferinde soğutma yavaşlatıldığında, 2Cu3O6 bileşiği oluşturulur, Yarıiletken tetragonal BritArt süper iletken BritArt döner2Cu3O7−x. Uptake ve oksijen kaybı BritArt2' Cu3O7−xtersine çevrilebilir. Tam okside Ortorombik BritArt2Cu3O7−x örnek tetragonal BritArt2Cu3O6 Isıtma vakum üzerinde 700 °C sıcaklıkta tarafından dönüştürülebilir 
BI, Tl ve yüksek-Tc süperiletkenler Hg tabanlı hazırlanması için YBCO göre zor bir şey. Bu süper iletkenler sorunlara benzer katmanlı bir yapıya sahip üç veya daha fazla aşama varlığı nedeniyle ortaya çıkmaktadır. Böylece, sözdizimsel intergrowth ve yığın hataları gibi hataları sentezi sırasında ortaya çıkan ve süper iletken Monofaze izole etmek zorlaşır. BI-2223 (Tc ≈ 110 K) tek bir aşama hazırlamak çok zordur, ancak BI-Sr-Ca-Cu-O için Bi-2212 (Tc ≈ 85 K) faz hazırlanmak basit. BI-2212 faz 860-870 °C'de sinterleme sadece birkaç saat sonra görünür, ancak BI-2223 aşaması daha büyük kısmını uzun tepki süresi bir haftayı 870 °C'de, sonra kurulan Pb ikame BI-Sr-Ca-Cu-O bileşik içinde yüksek-Tc faz büyümesini teşvik tespit edilmiş olsa da uzun sinterleme zaman hala gereklidir.
Özellikler

"Yüksek sıcaklık" süperiletkenlik bağlamında iki ortak tanım vardır:
1. 30 K sıcaklık bu tarihsel BCS kuramıtarafından izin verilen üst sınır olarak alınmıştı. [alıntı gerekli] Ayrıca yukarıda 1973 kaydı 23 k bu bakır oksit malzemelerin 1986 yılında keşfedildi kadar süren bu.
2. Fermi sıcaklık elementel cıva veya kurşungibi geleneksel süper iletkenler için daha büyük bir kısmı bir geçiş sıcaklığı sahip. Bu tanım daha çeşitli alışılmamış süperiletkenlerkapsar ve teorik modeller bağlamda kullanılır.
Etiket yüksek-Tc kritik sıcaklık sıvı azot (77 K veya −196 °C) kaynama büyük olan malzemeler için bazı yazarlar tarafından ayrılmış olabilir. Ancak, birkaç malzeme-orijinal keşif ve yeni keşfedilen pnictide süperiletkenler – dahil kritik sıcaklıkları 77 K aşağıda vardı ama sık yayın yüksek-Tc sınıf varlık olarak adlandırılır.
Teknolojik uygulamalar hem de yüksek kritik sıvı azot ve ayrıca daha yüksek kritik manyetik alan (ve kritik akım yoğunluğu) kaynama noktası olmak sıcaklık yarar hangi süperiletkenlik yok. Mıknatıs uygulamalarında yüksek kritik manyetik alan yüksek-Tc kendini daha değerli olabilir. Bazı cuprates 100 Tesla bir üst kritik alanı vardır. Ancak, cuprate üretmek pahalı ve teller veya diğer yararlı şekil içine kolayca döndü değil kırılgan seramik malzemelerdir.
Yoğun deneysel ve teorik araştırma iki yıl sonra 100.000 den fazla kağıtları, çeşitli ortak özellikleri, yüksek sıcaklık süperiletkenler özelliklerinde tespit edilen konuda yayınlandı.2011 yılı itibarıyla, hayır yaygın kabul teorisi özelliklerini açıklar. Geleneksel süper iletkenler, elementel cıva veya yeterince BCS kuramı, cuprate süper iletkenler (ve diğersıradışı süper iletkenler) açıkladı kurşun gibi göreli ayırt edici kalır. Ayrıca çok tartışmalar yaşandı yüksek sıcaklık süperiletkenlik, YBCO, demir esaslı süper iletkenler, manyetik sipariş ile yaşamaya dair birkaç ruthenocuprates ve diğer egzotik süper iletkenler ve arama malzemeleri diğer aileler için devam ediyor. HTS, tip II süper iletkenler, izin olanquantized birimlerinde akı, çok yüksek manyetik alanlarda üstüniletkenlik bastırmak için gerekli anlamına gelir onların iç nüfuz manyetik alanlar vardır. Katmanlı yapısı da yönlü bağımlılık manyetik alan yanıt verir.
Özellikler > Cuprates

Cuprate süper iletkenler genelde zayıf birleştiğinde bakır oksit (CuO2) katmanlar içinde hareket elektronlar tarafından belirlenen süper iletken özellikleri ile quasi-two-dimensional malzeme olarak kabul edilir. Komşu katmanları lantan, baryum, Stronsiyumveya diğer atomlar gibi iyonları içeren yapısı ve uyuşturucu elektron veya bakır oksit tabakalar üzerine delikler stabilize etmek için hareket. Undoped 'Ana' veya 'Anne' bileşikler ile yeterince düşük sıcaklıkta uzun menzilli antiferromagnetic sipariş Mott izolatörler vardır. Tek bant modelleri genellikle elektronik özellikleri açıklamak yeterli sayılır.
Cuprate süper iletkenler perovskite yapının benimsenmesi. Dama Tahtası kafesler kareler O2− iyonları ile her bir kare merkezinde iyon Cu2 + bakır oksit uçaklar. Birim hücre tarafından bu kareler üzerinden 45 ° döndürülmüş. Süper iletken malzemelerin kimyasal formüller, genellikle süperiletkenlik için gerekli doping açıklamak için kesirli sayılar içerir. Cuprate süper iletkenler birkaç aile ve içerdiği öğeleri ve her süper iletken bir blok içinde bitişik bakır oksit katman sayısını tarafından toplanabilir. Örneğin, YBCO ve BSCCO alternatif olarak için Y123 ve Bi2201/Bi2212/Bi2223 katmanlar halinde her süper iletken bir blok (n) sayısına bağlı olarak belirtilebilir. Süper iletken geçiş sıcaklığı kurmak için en uygun doping değerini de (p0.16 =) ve katmanlar halinde her süper iletken bir blok, genellikle n sayısı = 3.
Üstüniletkenlik cuprates içinde olası mekanizmaları hala önemli tartışmalar ve daha fazla araştırma konusu vardır. Tüm malzemeler için ortak bazı yönleri tespit edilmiştir. Benzerlikler arasında antiferromagnetic undoped malzemeler düşük sıcaklık durumunu ve doping üzerine öncelikle dx2-y2 yörünge durumunu Cu+ 2 iyonları, ortaya süper iletken devlet önermek elektron-elektron etkileşimleri süperiletkenlik alışılmamış yapma cuprates-elektron Fonon etkileşimleri çok daha önemli. Fermi yüzey son iş yerleştirme spin dalgaları bulunduğu antiferromagnetic Brillouin bölgesi dört noktalarda meydana gelir ve süper iletken enerji açığı bu noktalarda daha büyük göstermiştir. Çoğu cuprates kontrast için de BCS kuramı tarafından açıklanan geleneksel süper iletkenler ile gözlenen zayıf izotop etkileri.
Benzerlikler ve farklılıklar delik katkılı özelliklerini ve elektron cuprates katkılı:
En azından en uygun doping pseudogap faz varlığı.
Geçiş sıcaklığı superfluid yoğunluğu ile ilgili Uemura arsa farklı eğilimler. Londra penetrasyon derinliği karesiyle ters orantılı underdoped cuprate süper iletkenler çok sayıda kritik sıcaklık gibi görünüyor ama ölçülülük sabiti delik ve elektron katkılı cuprates için farklıdır. Doğrusal eğilim bu malzemelerin fizik şiddetle iki boyutlu anlamına gelir.
Cuprates spin uyarilmalar'deki evrensel kum saati şeklinde özelliği esnek olmayan nötron kırınımı kullanılarak ölçüldü.
Nernst etkisi hem de belirgin süper iletken ve pseudogap aşamaları.