stanford-oval/wikipedia huggingface dataset:
Lazer ışını kaynağı
İşlem

Elektron ışını kaynağı (EIK) gibi, lazer ışını kaynağı da yüksek güç yoğunluğuna (1 MW/cm2 mertebesinde) sahiptir. Ayrıca bu da küçük ısıdan etkilenen bölgelere ve yüksek ısıtma ve soğutma oranlarına neden olmaktadır. Lazerin nokta boyutu 0,2 mm ile 13 mm arasında değişmektedir. Ancak kaynak için yalnızca daha küçük boyutlar kullanılmaktadır. Nüfuz derinliği, sağlanan güç miktarıyla orantılıdır. Ancak aynı zamanda odak noktasının konumuna da bağlıdır. Odak noktası iş parçası yüzeyinin biraz altında olduğunda penetrasyon maksimize edilmektedir
Uygulamaya bağlı olarak sürekli veya darbeli bir lazer ışını kullanılmaktadır. Tıraş bıçağı gibi ince malzemeleri kaynaklamak için milisaniye uzunluğunda darbeler kullanılırken, derin kaynaklar için sürekli lazer sistemleri kullanılmaktadır.
LIK, karbon çelikleri, HSLA çelikleri, paslanmaz çelik, alüminyum ve titanyum kaynak yapabilen çok yönlü bir işlemdir. Yüksek soğutma oranları nedeniyle, yüksek karbonlu çeliklerin kaynağında çatlama bir endişe kaynağıdır. Elektron ışını kaynağına benzer şekilde kaynak kalitesi yüksektir. Kaynak hızı, sağlanan güç miktarıyla orantılıdır ancak aynı zamanda iş parçalarının tipine ve kalınlığına da bağlıdır. Gaz lazerlerinin yüksek güç kapasitesi, onları özellikle yüksek hacimli uygulamalar için uygun hale getirmektedir. LBW özellikle otomotiv endüstrisinde baskındır.
EIK'ye kıyasla LIK'nin bazı avantajları şunlardır:
Lazer ışını vakum gerektirmeden hava yoluyla iletilebilmektedir.
Süreç robotik makinelerle kolayca otomatikleştirilmektedir.
x-ışınları üretilmez.
LIK, daha yüksek kaliteli kaynaklarla sonuçlanmaktadır.
LIK'nin bir türevi olan lazer-hibrit kaynak, LIK'nin lazerini gaz metal ark kaynağı gibi bir ark kaynağı yöntemiyle birleştirir. GMAW, eklemi doldurmak için erimiş metal sağladığından ve bir lazer kullanımı nedeniyle kaynak hızını GMAW ile normalde mümkün olanın üzerinde artırdığından, bu kombinasyon daha fazla konumlandırma esnekliği sağlamaktadır. Alttan kesme potansiyeli azaldığından kaynak kalitesi de daha yüksek olma eğilimindedir.
Ekipmanlar > Otomasyon ve CAM

Lazer ışını kaynağı elle gerçekleştirilebilse de, çoğu sistem otomatiktir. Bilgisayar destekli tasarımlara dayalı bir bilgisayar destekli üretim sistemi kullanmaktadır.  Lazer kaynağı ayrıca bitmiş bir parça oluşturmak için frezeleme ile de birleştirilmektedir.
Son zamanlarda, tarihsel olarak erimiş filament üretimi üzerinde çalışan RepRap projesi, açık kaynaklı lazer kaynak sistemlerinin geliştirilmesine doğru genişlemiştir.  Bu tür sistemler tamamen karakterize edilmiştir ve geleneksel üretim maliyetlerini düşürürken geniş bir uygulama ölçeğinde kullanılabilmektedir.
Ekipmanlar > Lazerler

Yaygın olarak kullanılan iki lazer türü, katı hal lazerleri (özellikle yakut lazerler ve Nd:YAG lazerler) ve gaz lazerleridir.
İlk tip, sentetik yakut (alüminyum oksitte krom), camda neodim (Nd:cam) ve en yaygın tür olan itriyum alüminyum granatta neodim (Nd:YAG) dahil olmak üzere birkaç katı ortamdan birini kullanmaktadır.
Gaz lazerleri, ortam olarak helyum, nitrojen ve karbon dioksit (CO2 lazer) gibi gazların karışımlarını kullanılmaktır.
Ancak türü ne olursa olsun, ortam uyarıldığında fotonlar yayılarak lazer ışını oluşturulmaktadır.
Ekipmanlar > Lazerler > Katı hal

Katı hal lazerleri, kaynak için kullanılan gaz lazerlerinden çok daha kısa olan 1 mikrometre düzeyindeki dalga boylarında çalışır ve sonuç olarak operatörlerin retina hasarını önlemek için özel gözlükler takmasını veya özel ekranlar kullanmasını gerektirmektedir. Nd:YAG lazerler hem darbeli hem de sürekli modda çalışabilir, ancak diğer tipler darbeli modla sınırlıdır. Orijinal ve hala popüler olan katı hal tasarımı, yaklaşık 20 mm çapında ve 200 mm uzunluğunda bir çubuk şeklinde tek bir kristaldir ve uçları düzdür. Bu çubuk, ksenon veya kripton içeren bir flaş tüpü ile çevrilidir. Parladığında, lazer tarafından yaklaşık iki milisaniye süren bir ışık darbesi yayılmaktadır. Disk şeklindeki kristallerin endüstride popülaritesi artıyor ve yüksek verimlilikleri nedeniyle flaş lambaları yerini diyotlara bırakmaktadır. Yakut lazerler için tipik güç çıkışı 10–20 W'dir, Nd:YAG lazer ise 0,04–6,000 W arasındadır. Lazer ışınını kaynak alanına iletmek için genellikle fiber optikler kullanılmaktadır.
Ekipmanlar > Lazerler > Gaz

Gaz lazerleri, lazer ortamı olarak kullanılan gaz karışımını harekete geçirmek için gereken enerjiyi sağlamak için yüksek voltajlı, düşük akımlı güç kaynakları kullanılmaktadır. Bu lazerler hem sürekli hem de darbeli modda çalışabilir ve CO2 gazı lazer ışınının dalga boyu 10,6 μm, derin kızılötesi, yani 'ısı'dır. Fiber optik kablo bu dalga boyunu emer ve yok eder, bu nedenle sert bir lens ve ayna iletim sistemi kullanılmaktadır. Gaz lazerlerinin güç çıkışları, katı hal lazerlerinden çok daha yüksek olabilir ve 25 kW'a ulaşılabilmektedir.
Ekipmanlar > Lazerler > Fiber

Fiber lazerlerde ana ortam optik fiberin kendisidir. 50 kW'a kadar güç sağlayabilirler ve robotik endüstriyel kaynak için giderek daha fazla kullanılmaktadır.
Ekipmanlar > Lazer ışını teslimatı

Modern lazer ışını kaynak makineleri iki tipte gruplandırılmaktadır. Geleneksel tipte, lazer çıkışı dikişi takip edecek şekilde hareket ettirilir. Bu genellikle bir robotla sağlanmaktadır. Birçok modern uygulamada uzaktan lazer ışını kaynağı kullanılmaktadır. Bu yöntemde lazer ışını bir lazer tarayıcı yardımıyla dikiş boyunca hareket ettrilmektedir. Böylece robotik kolun artık dikişi takip etmesine gerek kalmaz. Uzaktan lazer kaynağının avantajları, kaynak işleminin daha yüksek hızlı ve daha yüksek hassasiyetli olmasıdır
Darbeli lazer kaynağının termal modellemesi

Darbeli lazer kaynağı, sürekli dalga (CW) lazer kaynağına göre avantajlara sahiptir. Bu avantajlardan bazıları daha düşük gözeneklilik ve daha az sıçramadır.  Darbeli lazer kaynağının alüminyum alaşımlarında sıcak çatlamaya neden olması gibi dezavantajları da vardır.  Darbeli lazer kaynak işleminin termal analizi, füzyon derinliği, soğuma oranları ve artık gerilmeler gibi kaynak parametrelerinin tahmininde yardımcı olabilmektedir. Darbeli lazer işleminin karmaşıklığı nedeniyle, bir geliştirme döngüsü içeren bir prosedürün kullanılması gereklidir. Döngü, matematiksel bir model oluşturmayı, sonlu elemanlar modellemesi (FEM) veya sonlu farklar yöntemi gibi sayısal modelleme tekniklerini kullanarak bir termal döngü hesaplamayı içermektedir.
Yayınlanmış modellerden bazılarını birleştiren bir metodoloji şunları içerir:
Güç emme verimliliğinin belirlenmesi.
Sıcaklıklara ve Clausius-Clapeyron denklemine dayalı olarak geri tepme basıncının hesaplanması.
Akışkan hacmi yöntemini (VOF) kullanarak akışkan akış hızlarının hesaplanması.
Sıcaklık dağılımının hesaplanması.
Süreyi arttırarak ve 1-4 arasındaki adımların tekrarlanması.
Sonuçların doğrulanması.
Darbeli lazer kaynağının termal modellemesi > Adım 1

Radyan enerjinin tamamı emilmez ve kaynak için ısıya dönüştürülür. Radyan enerjinin bir kısmı, gazın buharlaştırılması ve ardından iyonize edilmesiyle oluşturulan plazmada emilmektedir. Ek olarak, soğurma, ışının dalga boyundan, kaynak yapılan malzemenin yüzey bileşiminden, gelme açısından ve malzemenin sıcaklığından etkilenir.
Rosenthal nokta kaynak varsayımı, bunun yerine bir Gauss dağılımı varsayılarak ele alınan sonsuz yüksek bir sıcaklık süreksizliği bırakmaktadır. Radyan enerji de ışın içinde düzgün bir şekilde dağılmaz. Bazı cihazlar Gauss enerji dağılımları üretirken diğerleri çift modlu olabilir. Güç yoğunluğunu aşağıdaki gibi bir fonksiyonla çarparak bir Gauss enerji dağılımı uygulanabilmektedir: f(r)=\exp(-r^{2}/a_{o}^{2}) burada r, ışının merkezinden radyal mesafedir, a0 ise ışın yarıçapı veya nokta boyutu.
Nokta kaynak varsayımı yerine sıcaklık dağılımının kullanılması, soğurma gibi sıcaklığa bağlı malzeme özelliklerinin daha kolay hesaplanmasını sağlamaktadır. Işınlanmış yüzeyde, bir anahtar deliği oluşturulduğunda, Fresnel yansıması (anahtar deliği boşluğu içindeki çoklu yansıma nedeniyle ışın enerjisinin neredeyse tamamen absorpsiyonu) meydana gelir ve şu şekilde modellenebilir:  \alpha _{\theta }=1-R_{\theta }=1-0.5{{1+(1-\epsilon \cos \theta )^{2} \over {1+{1+\epsilon \cos \theta )^{2}}}}+{{{\epsilon ^{2}}-2\epsilon \cos \theta +2\cos ^{2}\theta } \over {\epsilon ^{2}}+2\epsilon \cos \theta +2\cos ^{2}\theta }}, burada ε dielektrik sabiti, elektrik iletkenliği ve lazer frekansının bir fonksiyonudur. θ geliş açısıdır. Absorpsiyon verimliliğini anlamak, termal etkileri hesaplamanın anahtarıdır.
Darbeli lazer kaynağının termal modellemesi > Adım 2

Lazerler iki moddan birinde kaynak yapabilir; iletim ve anahtar deliği. Hangi modun çalışacağı, güç yoğunluğunun buharlaşmaya neden olacak kadar yeterince yüksek olup olmadığına bağlıdır. İletim modu buharlaşma noktasının altında gerçekleşirken anahtar deliği modu buharlaşma noktasının üzerinde gerçekleşmektedir. Anahtar deliği bir hava cebine benzer. Hava cebi bir akış halindedir. Buharlaşan metalin geri tepme basıncı gibi kuvvetler anahtar deliğini açarken yerçekimi (diğer bir deyişle hidrostatik kuvvetler) ve metal yüzey gerilimi onu daraltma eğilimindedir. Daha da yüksek güç yoğunluklarında, buhar bir plazma oluşturmak üzere iyonize edilebilir.
Geri tepme basıncı Clausius-Clapeyron denklemi kullanılarak belirlenir. {dP \over dT}={d\Delta H_{LV} \over dT\Delta V_{LV}}\thickapprox {d\Delta H_{LV} \over T_{LV}V_{LV}},burada P denge buhar basıncı, T sıvı yüzey sıcaklığı, HLV buharlaşmanın gizli ısısı, TLV sıvı-buhar ara yüzeyindeki denge sıcaklığıdır. Buhar akışının sonik hızlarla sınırlı olduğu varsayımıkullanıllır;  P_{r}\approxeq 0.54P_{o}exp(\Delta H_{LV}{T-T_{LV} \over RTT_{LV}}),burada Po atmosferik basınç ve Pr geri tepme basıncıdır.
Darbeli lazer kaynağının termal modellemesi > Adım 3

Bu, anahtar deliği profilleriyle ilgilidir. Akışkan akış hızları şu şekilde belirlenir:
\bigtriangledown *{\overrightarrow {v}}=0
{\partial {\overrightarrow {v}} \over \partial t}+({\overrightarrow {v}}*\bigtriangledown ){\overrightarrow {v}}=-{1 \over \rho }\bigtriangledown P+v\bigtriangledown {\overrightarrow {v}}+\beta {\overrightarrow {g}}\Delta T
{\partial F \over \partial t}+({\overrightarrow {v}}*\bigtriangledown )F=0
burada hız vektörü, P=basınç, ρ= kütle yoğunluğu, v=viskozite, β=termal genleşme katsayısı, g=yerçekimi ve F bir simülasyon ızgara hücresindeki sıvının hacim oranıdır.
Darbeli lazer kaynağının termal modellemesi > Adım 4

Lazer çarpma yüzeyindeki sınır sıcaklığını belirlemek için aşağıdaki gibi bir denklem uygulanmaktadır. k_{n}{\partial T \over \partial n}-q+h(T-T_{o})+\sigma \epsilon (T^{4}-T_{o}^{2})=0, burada kn=lazerin vurduğu yüzeye normal termal iletkenlik, h=hava için taşınımla ısı transfer katsayısını, σ radyasyon için Stefan-Boltzmann sabitini ve ε kaynak yapılan malzemenin emisyon gücünü, q lazerdir ışın ısı akısını temsil etmektedir.
Hareketli bir termal döngü içeren CW (Sürekli Dalga) lazer kaynağından farklı olarak, darbeli lazer, aynı noktaya tekrar tekrar çarpmayı içerir, böylece birden fazla örtüşen termal döngü oluşturmaktadır. Bunu ele almanın bir yöntemi, kiriş açıkken ısı akışını bir ile, kiriş kapalıyken ise ısı akışını sıfırla çarpan bir adım fonksiyonu eklemektir. Bunu başarmanın bir yolu, q'yu aşağıdaki gibi değiştiren bir Kronecker deltası kullanmaktır; burada δ= Kronecker delta, qe=deneysel olarak belirlenmiş ısı akışını temsil etmektedir. Bu yöntemin sorunu, darbe süresinin etkisini görmenize izin vermemesidir. Bunu çözmenin bir yolu, aşağıdaki gibi zamana bağlı bir işlev olan bir değiştirici kullanmaktır:
f(n)={\begin{cases}1,&{\text{if }}n/v\leq t\leq n/v+\tau \\0,&{\text{if }}n/v+\tau \leq t\leq (n+1)/v\end{cases}}
burada v = darbe frekansı, n = 0,1, 2, ..., v-1), τ = darbe süresi.
Daha sonra, bu sınır koşulunu uygular ve iç sıcaklık dağılımını elde etmek için Fourier'in 2. Yasasını çözersiniz. Dahili ısı üretimi olmadığı varsayıldığında, çözüm  \rho C_{p}({\partial T \over \partial t}+{\overrightarrow {v}}\bigtriangledown T)=k\bigtriangledown T seklindedir, burada k=termal iletkenlik, ρ=yoğunluk, Cp=özgül ısı kapasitesi,  {\overrightarrow {v}}=akışkan hız vektörüni temsil etmektedir.
Darbeli lazer kaynağının termal modellemesi > Adım 5

Arttırma, önceki adımlarda sunulan ana denklemlerin ayrıklaştırılması ve sonraki zaman ve uzunluk adımlarının uygulanmasıyla yapılmaktadır.
Darbeli lazer kaynağının termal modellemesi > Adım 6

Sonuçlar, belirli deneysel gözlemler veya genel deneylerden elde edilen eğilimlerle doğrulanabilmektedir. Bu deneyler, füzyon derinliğinin metalografik doğrulamasını içermektedir.
Darbeli lazer kaynağının termal modellemesi > Varsayımları basitleştirmenin sonuçları

Darbeli lazerin fiziği çok karmaşık olabilmektedir. Bu nedenle, hesaplamayı hızlandırmak veya malzeme özelliklerinin eksikliğini telafi etmek için bazı basitleştirici varsayımların yapılması gerekmektedir. Özgül ısı gibi malzeme özelliklerinin sıcaklığa bağımlılığı, hesaplama süresini en aza indirmek için göz ardı edilmektedir.
Sıvı-metal ara yüzeyinden çıkan buhardan kaynaklanan kütle kaybından kaynaklanan ısı kaybı miktarı hesaba katılmazsa, sıvı sıcaklığı fazla tahmin edilebilir.
Ayrıca bakılabilir

Dual beam laser welding; research article from the 2002 Welding Journal 10 Nisan 2021 tarihinde Wayback Machine sitesinde arşivlendi.
Weld morphology and thermal modeling in dual-beam laser welding; research article from the 2002 Welding Journal 10 Nisan 2021 tarihinde Wayback Machine sitesinde arşivlendi.
Laser welding articles from the Industrial Laser Solutions Magazine
Robotic laser welding 21 Ocak 2021 tarihinde Wayback Machine sitesinde arşivlendi.
| --- | --- |
Otorite kontrolü :  NKC: ph268215
Eski Müslümanlar Merkez Konseyi

| Eski Müslümanlar Merkez Konseyi Zentralrat der Ex-Muslime (ZdE) |
| --- | --- |
Eski Müslümanlar Merkez Konseyi logosu
Kuruluş: 21 Ocak 2007
Tür: Sivil toplum kuruluşu
Amaç: İslamiyetten ayrılanları temsil
Merkez: Köln, Almanya
Önemli kişiler: Mina Ahadi, Arzu Toker, Nur Gabbari
Resmî site: www.exmuslime.de
Eski Müslümanlar Merkez Konseyi (Almanca: Zentralrat der Ex-Muslime (ZdE)), Almanya merkezli bir dernektir. Dernek, 21 Ocak 2007 tarihinde Mina Ahadi, Arzu Toker ve Nur Gabbari tarafından kurulmuş olup İslamiyetten ayrılan ve dini inanca sahip olmayan seküler kişilerin hak ve çıkarlarını savunmaktadır. Derneğin merkezi Köln'de yer almaktadır.
Dernek, Birleşik Krallık ve İskandinavya'da da şubeler açtı ve Hollanda'da Eski Müslümanlar için Merkez Komitesi oluşturuldu. Britanya şubesi, Eski Müslümanlar Forumu'na bağlıdır. Başka bir Eski Müslüman taban grubu, Kuzey Amerika'nın Eski Müslümanları, Kanada ve Amerika Birleşik Devletleri'nde bağımsız olarak faaliyete geçti ve kendisini Eski Müslümanlar Merkez Konseyi'ne bağladı.
Norid

| --- | --- |
Endüstri: Alan adı kaydı
Tür: Yan kuruluş
Genel merkezi: Trondheim, Norveç
Hizmet alanları: Norveç
Gelir: NOK 23.1 milyon (2009)
Net gelir: NOK 4.8 milyon (2009)
Web sitesi: www.norid.no
Uninett Norid AS, ticari olarak Norid, üç Norveç internet ülke kodu üst seviye alan adı (ccTLD) .no, .sj ve .bv için alan adı kaydı yapan şirkettir. Kâr amacı gütmeyen şirket, aile şirketi Uninett ile paylaştığı  ofisleri Trondheim'de bulunmaktadır; her iki şirketin sahibi de Norwegian Ministry of Education and Research'tür. Norid, Norveç Posta ve Telekomünikasyon Kurumu tarafından denetlenmekte ve Internet Assigned Numbers Authority sözleşmesi altında çalışmaktadır. Uninett, 1987'de Norveç alan adı sorumluluğunu devraldı ve 2003'te ayrı bir şirket haline geldi.
Joan Pringle

Joan Pringle (d. 2 Haziran 1945) Amerikalı aktris. Beyaz Gölge ve Hayat Ağacı serilerindeki başarılı performansıyla tanınmıştır.
Hayatı

New York kentinin Harlem bölgesinde dünyaya geldi. Bir Anglikan okulunda sınıfındaki tek siyahi öğrenci olarak okudu, gençlik yıllarında başarılı bir atletizm sporcusuydu. Lise eğitimiyle beraber edebiyat ve dramaya merak saldı. Hunter Koleji'nde drama alanında okudu ancak okulu bitirmeden ayrılarak oyunculuğa başladı. Uta Hagen'dan özel ders aldı, 1972 yılında Kaliforniya'ya göçtü. 1973 yılında Universal Studios ile sözleşme imzaladı. Bu dönemde Kojak (1974), Starsky & Hutch (1978) gibi yapımlarda rol aldı. 1978 yılından 1981 yılına kadar üç sezon boyunca Beyaz Gölge dizisinde Sybil Buchanan karakterini büyük bir başarıyla canlandırdı. Bu diziden sonra kendisine uygun bir proje bulmakta zorlansa da 1989-1991 döneminde NBC dizisi Hayat Ağacı'nda rol aldı. En son Kayıp Şehir adlı 2022 yapımı filmde rol almıştır.
Ailesi

Beraber rol aldıkları dizilerden tanıştıkları aktör Theodore Wilson ile 1980 yılında evlenmiştir. Eşi 1991 yılında ölmüştür. Bu evlilikten Robert ve Nicole adında ikizleri olmuştur. Pringle 1998 yılında yönetmen Vernon Bolling ile evlenmiştir.
Filmografisi

| 0 | 1 | 2 |
| --- | --- | --- |
|  General Hospital (1963)  Ironside (1967)  Camino Real (1970)  Sanford and Son (1972)  That's My Mama (1974-1975)  Rafferty (1977)  Beyaz Gölge (1978-1981)  |  Soap (1977-1981)  L.A.Law (1987)  Simon & Simon (1988)  Moonlighting (1989)  Hayat Ağacı (1989-1991)  Cesur ve Güzel (1987-1990)  Visions of Murder (1993)  |  Friends Sezon 1 Bölüm 2 The One with the Sonogram at the End (1994)  Original Sin (2001)  Daddy's Little Girls (2006)  Girlfriends (2008)  Being Mary Jane (2014)  Kayıp Şehir (2022)  |
Ödülleri

Beyaz Gölge dizisinde canlandırdığı Sybil Buchanan rolüyle 1980 yılında NAACP En başarılı kadın aktris ödülünü kazanmıştır.
Global Language Monitor

Global Language Monitor (GLM), dünya genelinde dil kullanımlarını belgeleyen, analiz eden ve trendleri takip eden şirket.
1,4-Dioksan

| --- | --- |

Adlandırmalar
IUPAC adı1,4-dioksasiklohekzan
Diğer adlar[6]-crown-2, Dietilen eter
Tanımlayıcılar
CAS numarası: 123-91-1
ECHA InfoCard: 100.004.239 
CompTox Bilgi Panosu (EPA): DTXSID4020533 
Özellikler
Kimyasal formül: C4H8O2
Molekül kütlesi: 88,11 g mol−1
Görünüm: renksiz sıvı
Yoğunluk: 1,033 g/mL
Erime noktası: 11,8 °C (53,2 °F; 284,9 K)
Kaynama noktası: 101,1 °C (214,0 °F; 374,2 K)
Çözünürlük (su içinde): karışır
Tehlikeler
İş sağlığı ve güvenliği (OHS/OSH):
Ana tehlikeler: şüpheli kanserojen
Parlama noktası: 12 °C (54 °F; 285 K)
Aksi belirtilmediği sürece madde verileri, Standart sıcaklık ve basınç koşullarında belirtilir (25 °C [77 °F], 100 kPa). 
Bilgi kutusu kaynakları
1,4-Dioksan, eter olarak sınıflandırılan heterosiklik bir organik bileşiktir. Dietil etere benzer hafif tatlı bir kokuya sahip, erime noktası yüksek, renksiz bir sıvıdır. Diğer dioksan izomerlerine (1,2- ve 1,3-) nadiren rastlandığı için bu bileşik genellikle sadece dioksan olarak adlandırılır.
Dioksan, laboratuvarda olduğu kadar çeşitli pratik uygulamalar için bir çözücü olarak ve ayrıca alüminyum kaplarda klorlu hidrokarbonların taşınması için bir stabilizatör olarak kullanılır.
Yapı

Dioksan molekülü santrosimetriktir, yani siklohekzan türevlerine özgü bir sandalye yapısını benimser. Bununla birlikte, molekül, konformasyonel olarak esnektir ve tekne konformasyonunu benimser. Dioksan, yalnızca iki etilenoksil birimi ile küçük bir taçlı etere benzer.
Uygulamaları > Trikloroetan taşıma

1980'lerde üretilen dioksanın çoğu, alüminyum kaplarda depolama ve taşıma için 1,1,1-trikloroetan için stabilizatör olarak kullanıldı. Normalde alüminyum pasifleştirici bir oksit tabakası ile korunur, ancak bu tabakalar bozulduğunda, metalik alüminyum trikloroetan ile reaksiyona girerek alüminyum triklorürü verir, bu da geri kalan trikloroetanın viniliden klorür ve hidrojen klorüre dehidrohalojenasyonunu katalize eder. Dioksan, alüminyum triklorür ile bir kompleks oluşturarak bu kataliz reaksiyonunun arasına girer.
Uygulamaları > Çözücü olarak

Dioksan, çok yönlü bir aprotik çözücü olarak çeşitli uygulamalarda kullanılır, örn. mürekkepler, yapıştırıcılar ve selüloz esterler. Daha düşük toksisitesi ve daha yüksek kaynama noktası (101 °C, THF için 66 °C) nedeniyle bazı işlemlerde dioksan yerine tetrahidrofuran (THF) tercih edilir.
Dietil eter suda neredeyse çözünmezken, dioksan karışabilir ve ayrıca higroskopiktir.
Elde edilişi

Dioksan, etilen oksidin hidrolizinden elde edilen dietilen glikolün asit katalizli dehidrasyonu ile üretilir.
İyi Oyun

| --- | --- |

Yönetmen: Umut Aral
Yapımcı: Hakan Baş Alper Çağlar Doruk Acar
Senarist: Emre Sirel
Oyuncular: Mert Yazıcıoğlu Afra Saraçoğlu Yiğit Kirazcı Orkun Işıtmak Hakan Kurtaş  Bahar Şahin Kerem Bürsin Doğaç Yıldız
Görüntü yönetmeni: Sebastian Weber
Sanat yönetmeni: Burak Yerlikaya
Kurgu: Özcan Vardar
Dağıtıcı: CGV Mars Dağıtım
Cinsi: Sinema filmi
Türü: Macera
Renk: Renkli
Yapım yılı: 2018
Çıkış tarih(ler)i: 1 Kasım 2018
Ülke: Türkiye
Dil: Türkçe
İyi Oyun, Umut Aral'ın 2018 yılında yönettiği Macera filmi. İngilizce ismi Good Game: The Beginning'tir.
Oyuncular

Mert Yazıcıoğlu
Afra Saraçoğlu
Yiğit Kirazcı
Orkun Işıtmak
Hakan Kurtaş
Bahar Şahin
Kerem Bürsin
Doğaç Yıldız
Tolga Canbeyli
Bada Oh Deniz
Ödüller ve Gösterildiği Festivaller

En İyi Uzun Mertajlı Film – Beirut International Children & Family Film Festival 2020
Jüri Özel Ödülü & En İyi Müzik Ödülü / WorldFest-Houston Uluslararası Film Festivali 2020
Genç Seyirci Ödülü / TeenArena Section – Saraybosna Film Festivali 2019
Altın Ödül (Aile ve Çocuk Filmi) – Virgin Springs Cinefest 2019
Özel Ödül – Accolade Global Film Competition 2019
En İyi Film – Aryan International Children’s Film Festival in Jaipur 2019
En İyi Aile / Çocuk Filmi – Druk International Film Festival 2019
En İyi İlk Film - Druk International Film Festival 2019
En İyi Aile / Çocuk Filmi - Calcutta International Cult Film Festival 2019
Resmi Seçki – Providence International Children’s Film Festival 2020
Resmi Seçki – San Diego International Kids’ Film Festival 2019
Resmi Seçki – Kids First! Film Festival 2019
Resmi Seçki - Adelaide Youth Film Festival 2019
Orhan Kırcalı

| Orhan Kırcalı> Türkiye Büyük Millet Meclisi 26., 27. ve 28. Dönem Milletvekili |
| --- | --- |
Görevde
Makama geliş  17 Kasım 2015
Seçim bölgesi: Kasım 2015 - Samsun 2018 - Samsun 2023 - Samsun
Kişisel bilgiler
Doğum: 1968 (55-56 yaşında) Bafra, Samsun, Türkiye
Milliyeti: Türk
Partisi: Adalet ve Kalkınma Partisi
Bitirdiği okul: Ankara Üniversitesi Hukuk Fakültesi
Mesleği: Avukat, siyasetçi
Orhan Kırcalı (d. 1968), Türk avukat, siyasetçi ve TBMM 26., 27. ve 28. dönem Adalet ve Kalkınma Partisi Samsun milletvekilidir.
Hayatı

Orhan Kırcalı 1968 yılında Samsun'da doğdu. Ankara Üniversitesi Hukuk Fakültesi'ni bitirdi ve Ondokuz Mayıs Üniversitesi Bafra Meslek Yüksekokulunda ticaret hukuku ve borçlar hukuku dersleri verdi.
Siyasi kariyeri

Kasım 2015, 2018 ve 2023 genel seçimlerinde Adalet ve Kalkınma Partisi Samsun milletvekili seçildi.
Füsun Ertuğ

| Füsun Ertuğ |
| --- | --- |
Doğum: 1952 İstanbul
Tanınma nedeni: Etnobotanik çalışmaları ve Türkiye'de kadın hareketinin belgelenmesi konusunda çalışmaları

Akademik geçmişi
Eğitim: İstanbul Üniversitesi  
Alma mater: St. Louis- Washington Üniversitesi (MA, PhD)
 

Zafer Füsun Ertuğ (Yaraş) (d. 1952, İstanbul), etnobotanikçi, arkeolog, akademisyen.
Temel çalışma alanları  arkeoloji, halkbilim ve etnobotaniktir. Türkiye'nin kırsal bölgelerinde kadınların bilgi birikimini, özellikle doğa ve bitkilere ilişkin birikimlerini açığa çıkarmaya, kültürel mirasın kaydedilip sürdürülmesine yönelik çalışmalar yapmıştır. 1980'lerde kadın hareketine katılan Ertuğ, 1990'da kurulan Kadın Eserleri Kütüphanesi ve Bilgi Merkezi Vakfının kurucu üyelerindendir.