Sürükleme katsayısı
Arka plan

Ana madde: Sürüklenim Denklemi
Sürükleme denklemi
temelde, herhangi bir nesne üzerindeki sürükleme kuvvetinin, akışkanın yoğunluğu ve nesne ile akışkan arasındaki göreceli akış hızının karesi ile orantılı olduğunu ifade eder.  1/2 faktörü, akışkanın dinamik basıncından gelir ve bu, kinetik enerji yoğunluğuna eşittir.
c_{\mathrm {d} } değeri sabit değildir ve akış hızı, akış yönü, nesnenin konumu, nesne boyutu, akışkan yoğunluğu ve akışkanın viskozitesi gibi faktörlere bağlı olarak değişir. Hız, kinematik viskozite ve nesnenin karakteristik uzunluk ölçeği, Reynolds sayısı  \mathrm {Re}  olarak adlandırılan boyutsuz bir büyüklükte birleştirilir. Böylece  c_{\mathrm {d} },  \mathrm {Re} 'nin bir fonksiyonudur. Sıkıştırılabilir bir akışta, ses hızı önemli olup  c_{\mathrm {d} } aynı zamanda Mach sayısı  \mathrm {Ma} 'nın da bir fonksiyonudur.
Belirli cisim şekilleri için, sürükleme katsayısı  c_{\mathrm {d} } yalnızca Reynolds sayısı  \mathrm {Re} , Mach sayısı  \mathrm {Ma}  ve akış yönüne bağlıdır. Düşük Mach sayılarında  \mathrm {Ma} , sürükleme katsayısı Mach sayısından bağımsızdır. Ayrıca, Reynolds sayısı  \mathrm {Re}  ile pratik bir ilgi aralığında değişim genellikle küçüktür, otoyol hızındaki arabalar ve seyir hızındaki uçaklar için gelen akış yönü de aşağı yukarı aynıdır. Bu nedenle, sürükleme katsayısı  c_{\mathrm {d} } genellikle sabit olarak kabul edilebilir.
Akıcı şekilli bir cismin düşük sürükleme katsayısına ulaşması için, cismin etrafındaki sınır tabaka mümkün olduğunca uzun süre yüzeye yapışık kalmalı ve bu da kuyruğun (İng. wake) dar olmasına neden olmalıdır. Yüksek şekil sürüklemesi (İng. form drag) geniş bir kuyruk oluşturur. Cismin etrafındaki akışın Reynolds sayısı yeterince büyükse, sınır tabaka laminerden türbulansa geçer. Daha yüksek hızlar, daha büyük cisimler ve daha düşük viskoziteler daha büyük Reynolds sayılarına katkıda bulunur.
Küçük parçacıklar gibi diğer nesneler için, sürükleme katsayısı  c_{\mathrm {d} }'nin sabit olduğunu varsaymak artık mümkün değildir; kesinlikle Reynolds sayısının bir fonksiyonudur.
Düşük Reynolds sayısında, cismin etrafındaki akış türbülansa geçmez, yüzeyden ayrıldığı noktaya kadar laminer kalır. Çok düşük Reynolds sayılarında, akış ayrılmadan, sürükleme kuvveti  F_{\mathrm {d} }  v^{2} yerine  v ile orantılıdır; bir küre için bu Stokes yasası olarak bilinir. Küçük cisimler, düşük hızlar ve yüksek viskoziteli akışkanlar için Reynolds sayısı düşük olacaktır.
Tüm akışkanın cisme çarptığı ve cismin tüm ön yüzeyinde durgunluk basıncı (İng. stagnation pressure) oluşturduğu bir durumda  c_{\mathrm {d} } değeri 1 olurdu. Üstteki şekil, akışın sağdan geldiği ve plakada durduğu düz bir plakayı gösterir. Solundaki grafik, yüzey boyunca eşit basıncı gösterir. Gerçek bir düz plakada, akışkan kenarların etrafında dönmelidir ve tam durgunluk basıncı yalnızca merkezde bulunur, kenarlara doğru azalır. Yalnızca ön yüzeyi dikkate alırsak, gerçek bir düz plakanın  c_{\mathrm {d} } değeri 1'den küçük olur; bunun dışında, arka tarafta emiş olacaktır: negatif basınç (çevreye göre). Gerçek bir kare düz plakanın akışa dik genel  c_{\mathrm {d} } değeri genellikle 1.17 olarak verilir. Bazı şekiller için akış desenleri ve dolayısıyla  c_{\mathrm {d} }, Reynolds sayısı ve yüzeylerin pürüzlülüğü ile değişebilir.