Dairesel hareket
Uygulamalar

Düzensiz dairesel hareket ile ilgili çözüm uygulamaları kuvvet analizlerini içerir. Düzgün dairesel hareketle, bir dairede hareket eden nesne üzerine etki eden tek kuvvet merkezcil kuvvettir. Düzensiz dairesel harekette, sıfırdan farklı bir teğetsel ivmeden dolayı nesne üzerine etkiyen ek kuvvetler vardır. Ek kuvvetler olmasına rağmen, nesne üzerine etki eden bütün kuvvetlerin toplamı merkezcil kuvvete eşit olmak zorundadır.
F_{net}=ma\,
F_{net}=ma_{r}\,
F_{net}=mv^{2}/r\,
F_{net}=F_{c}\,
Radyal ivme total kuvvet hesaplanırken kullanılır. Teğetsel ivme nesneyi bir dairesel yolda tutmaktan sorumlu olmadığı için hesaplamada kullanılmaz. Nesneyi dairede hareket halinde tutan tek ivme radyal ivmedir. Bütün kuvvetlerin toplamı merkezcil kuvvet olduğu için, merkezcil kuvveti serbest cisim diyagramına çizmek gerekli değildir ve genellikle önerilmez.
F_{net}=F_{c}\,'yı kullanarak, cisme etki eden ve  F_{c}\,'ye eşit kılan bütün kuvvetleri listelemek için serbest cisim diyagramları çizebiliriz. Daha sonra, bilinmeyenin ne olduğunu (bu bir kütle, sürat, eğrilme yarıçapı, sürtünme katsayısı, normal kuvvet vb. olabilir) çözebiliriz. 
Örneğin yukarıdaki bir yarım dairenin tepe noktasındaki nesneyi gösteren görsel  F_{c}=(n+mg)\,. olarak ifade edilebilir.
Düzgün dairesel harekette, dairesel yoldaki bir nesnenin total ivmesi radyal ivmeye eşittir. Düzensiz dairesel harekette teğetsel ivme var olduğundan, bu geçerli olmuyor. Düzensiz dairesel harekette bir nesnenin total ivmesini bulmak için, radyal ve teğetsel ivmenin toplam vektörünü bulun.
{\sqrt {a_{r}^{2}+a_{t}^{2}}}=a
Radyal ivme yine   v^{2}/r.'ye eşittir. Teğetsel ivme basit olarak verilen herhangi bir noktada süratin türevidir:  a_{t}=dv/dt\,. Bu ayrı radyal ve teğetsel ivmelerin karelerinin toplamı kökü, yalnızca dairesel hareket için doğrudur; bu durumda radyal ivme  a_{r}=-v^{2}/r+d^{2}r/dt^{2}. olduğu için polar koordinatlarla  (r,\theta ) bir uçak içindeki genel hareket için Coriolis terimi  a_{c}=2(dr/dt)(d\theta /dt)  a_{t}'ye eklenmelidir.
Figure 1: Velocity v and acceleration a in uniform circular motion at angular rate ω; the speed is constant, but the velocity is always tangent to the orbit; the acceleration has constant magnitude, but always points toward the center of rotation
Figure 2: The velocity vectors at time t and time t + dt are moved from the orbit on the left to new positions where their tails coincide, on the right. Because the velocity is fixed in magnitude at v = r ω, the velocity vectors also sweep out a circular path at angular rate ω. As dt → 0, the acceleration vector a becomes perpendicular to v, which means it points toward the center of the orbit in the circle on the left. Angle ω dt is the very small angle between the two velocities and tends to zero as dt→ 0
Figure 3: (Left) Ball in circular motion – rope provides centripetal force to keep ball in circle (Right) Rope is cut and ball continues in straight line with velocity at the time of cutting the rope, in accord with Newton's law of inertia, because centripetal force is no longer there
Figure 1: Vector relationships for uniform circular motion; vector Ω representing the rotation is normal to the plane of the orbit.
Figure 2: Polar coordinates for circular trajectory. On the left is a unit circle showing the changes  \mathbf {d{\hat {u}}_{R}}  and  \mathbf {d{\hat {u}}_{\theta }}  in the unit vectors  \mathbf {{\hat {u}}_{R}}  and  \mathbf {{\hat {u}}_{\theta }}  for a small increment  \mathrm {d\theta }  in angle  \mathrm {\theta } .