stanford-oval/wikipedia huggingface dataset:
Flagstaff, Arizona
Ekonomi

Flagstaff'in ilk ekonomik gelişmesi burada kerestecilik, büyük yüzölçümlü çiftliklerde büyükbaş hayvan yetiştiriciliği ve demiryolu nakliyatı üzerine kurulmuş idi. Modern Flagstaff "Nestle Purina Petcare" gibi sanayiler için önemli bir nakliyat düğüm merkezi olmasına bağlıdır. Şehirde bulunan "W.I>Gore ve Asoc." şirketi dolayısıyla şehir ABD'de büyük bir sağlık aletleri yapım merkezi olmuştur.
Şehirde "Lovell Gozlemevi", "ABD Deniz Gücü Gözlemler Merkezi", "ABD Jeoloji İnceleme Kurumun Flagstaff İstasyonu" ve "Northern Arizona Üniversitesi" bulunmaktadır.
Flagstaff'da kenti doğaya yakınlığı dolayısıyla gayet önemli bir turizm sanayii gelişmiştir. Kent Grand Kanyon Ulusal Parkı, "Oak Tree Kanyonu", "Arizona Snowball kar merkezi" "Meteor Krateri" ve tarihi "Route 66" karayolunda çok yakındır.
Görülebilecek yerler > Şehirde

Lowell Gözlemevi: Bubir bilimsel gözlemevi ve uzay ve astronomi konularını ele alan bir modern müzedir. Bu gözlemevi 1894'te  ilk Amerikan astronomik gözlemevleri arasında kurulmuştur. 1965'te ABD tarafından "Ulusal Tarihsel Yoltaşı" statüsü verilmiştir. Lowell Gözlemevinden çalışan astronom Clyde Tombaugh 1930'da cüce gezegen Plüton'u bulmuştur.
Northern Arizona Müzesi: Bu müze sergilerinde Kolorado Platosu'nun jeolojik, hayvansal, bitkisel ve insancıl yönleriyle incelenmesi ele alınmaktadır.
Öncü Göçmen (Pioneer) Müzesi: Bu müze şehrin tarihinde gelişmeleri ve eski objeleri sergilemektedir.
Arboretum Flagstaff: Bu "arboretum (ağaç bahçesi)" 2000 tur bitki sergilemektedir. Bir yararlı otalar bahçesi bulunmaktadır. Sıcak iklimlerde yaşayan bitkiler büyük bir kapalı salonda sergilenmektedir.]
Riordan Konağı: 1904'te şehirde yapımlanamış ola bir özel konak.
Görülebilecek yerler > Şehir yakınlarında

"Sunset Krateri Volkan Ulusal Parkı": En son XI. yüzyılda patlayan volkanın taşlaşmış lav akıntıları.
"Wupatkı Ulusal Anıtı": Bir Kızılderili asıllarının yaşam şartlarını açıklayan sergiler. Çolluk arazide Bir kırmızı renkli kayalık uçurum kenarına asılı gibi kurulmuş bir antik kızılderili kalesi ve yakında bulunan iki büyük kızılderili köyü
"Walnut Kanyonu Ulusal Anıtı": Küçük bir kanyon. Kenarında büyüyen cam ağaçları arasında Sinaguas kızılderili kabilesinin yaşamış olduğu mağaralardan evler.
"Meteor Krateri : Çöllük ıpıssız ve ağaçsız bir arazi ortasında bulunan dünyanın en büyük meteor krateri. Burada meteorlar hakkında bilgiler sunan bir müze de bulunmaktadır.
Petrified Forest Ulusal Parkı : Bu ulusal parkta otomobil kullananlar ve özel gezi otobüsü yolcuları için 20 tane gözlem noktası bulunan bir yol bulunmaktadır. Bu gözlem noktalarında bulunan Park bekçileri de sorular cevaba hazırdır. Birkaç gözlem noktası eski yıkık Kızılderili yerleşimi yakınındadır. Bu oto parkurunda en ilginç görülecek tamamıyla ağaçları kesilmiş bir orman gibi yere yatmış birçok fosilleşmiş ve taşlaşmış ağaç kütüklerinin taştan bir ormanı andırmasıdır.
Kardeş şehirler

Flagstaff Şehri'nin şu şehirler ile resmi kardeş şehir bağlantısı vardır:
- Barnaul, Altai Krai, Rusya
- City of Blue Mountains, New South Wales, Avustralya
- Xindian, Tayvan
- Manzanillo, Colima, Meksika
Resimler

Flagstaff, Arizona: 1899'da Postahane ve diğer binalar
Flagstaff, Arizona: Eski Coconino İlçesi merkezi
Flagstaff şehri Belediye Konağı
Flagstaff, Arizona'dan San Fransisko Dağları silsilesinin zirvelerinin manzarası
Flagstaff'dan Arizona'nin en yüksek dağı Humphreys Zirvesi
Flagstaff yakında doğa harikası Barringer "Meteor Krateri"
Flagstaff, Arizona: Lovelle Gozlemevi Clark Dome kubbesi
Flagstaff, Arizona: North Arizona Üniversitesi eski idare binası
Flagstaff, Arizona: North Arizona Üniversitesi kubbeli Skydome kapalı spor salonu ve diğer üniversite tesisleri
Flagstaff yakındaki "Oak Creek Kanyonu"
Flagstaff Tren Garı eskiden Santa Fe Demiryolu Şirketi ve günümüzde Amtrak yolcu trenleri için
Flagstaff, Arizona: Nestle Purina Petcare Şirketi fabrikası
Kafkasya Genel Valiliği

Kafkasya Genel Valiliği (Rusça: Кавказское наместничество Kavkazskoye namestiniçestvo), Rus İmparatorluğu'nun genel valiliklerinden biriydi. Genel valilik, Kafkasya'yı kapsamaktaydı. Valiliğin merkezi Tiflis idi.
Genel Valilik, 1801 yılında Rus İmparatorluğu'nun Kartli-Kaheti Krallığı'nın ilhak etmesinin ardından kurulmuş olup 1917 yılında lağvedilerek yerine Özel Transkafkasya Komitesi kuruldu.
İdari bölümler

1917 yılı itibari ile Kafkasya Genel Valiliği, Bakü, Karadeniz, Erivan, Kutaisi, Tiflis ve Yelizavetpol olmak üzere altı guberniya ile Batum, Dağıstan, Kars, Kuban ve Terek olmak üzere beş oblasta ayrılmaktaydı.
Konuyla ilgili yayınlar

Wikimedia Commons'ta  ile ilgili ortam dosyaları bulunmaktadır.
Baddeley, John F. (1908). The Russian Conquest of the Caucasus. Londra: Longmans, Green and Co.
| g t Rus İmparatorluğu'nun guberniyaları |
| --- | --- |
Guberniyalar:  Azov  Altay¹  Arhangelgorod  Arhangelsk  Astrahan  Belgorod  Besarabya  Beyaz Rusya  Bratslav  Çernigov  Grodno  Finlandiya  Harkov  Herson  Holm  Ingermanland  İrkutsk  İziaslav  Kafkasya  Kaluga  Kaunas  Kazan  Kiev (1708)  Kiev  Koliva  Kostroma  Kursk  Küçük Rusya (1764)  Küçük Rusya (1796)  Litvanya  Minsk  Mogilyov  Moskova  Nikolayev  Nijni Novgorod  Novgorod-Siverski  Novgorod  Novorossiysk  Olonets  Orenburg  Oryol  Penza  Perm  Petrograd¹  Podolya  Polotsk  Poltava  Pskov  Ryazan  Samara  Sankt Petersburg  Saratov  Sibirya  Simbirsk  Sloboda Ukrayna  Slonim  Smolensk  Stavropol  Tambov  Tavrida  Tobolsk  Tomsk  Tula  Tver  Ufa  Vilnius  Vitebsk  Vladimir  Voznesensk  Vologda  Volhinya  Voronej  Vyatka  Vıborg  Yaroslavl  Yekaterinoslav  Yeniseysk 
Oblastlar:  Amur  Belostok  Besarabya  Don Voysko  Hazar  Kamçatka  Kwantung  Omsk  Orenburg Kırgız  Primorskaya  Sahalin  Tavrida  Tarnopol  Turgay  Ural  Yakut  Zabaykalskaya 
Bozkır Genel Valiliği'nin oblastları:  Akmolinsk  Semey  Sibirya Kırgız 
Türkistan Genel Valiliği'nin oblastları:  Fergana  Semerkant  Sırderya  Trans-Hazar  Türkistan  Yedisu 
Kafkasya Genel Valiliği'nin guberniya, oblast, okrug ve uyezdleri:  Bakü Guberniyası  Karadeniz Guberniyası  Derbent Guberniyası  Erivan Guberniyası  Gürcistan Guberniyası  Gürcistan-İmeretya Guberniyası  Kutaisi Guberniyası  Şamahı Guberniyası  Tiflis Guberniyası  Elizavetpol Guberniyası  Ermeni Oblastı  Batum Oblastı  Dağıstan Oblastı  İmeretya Oblastı  Kars Oblastı  Kuban Oblastı  Terek Oblastı  Karadeniz Okrugu  Sohum Okrugu  Zakatala Okrugu  Ozurgeti Uyezdi 
Baltık Genel Valiliği'nin guberniyaları²:  Estonya  Kurlandiya  Livonya  Reval  Riga 
Finlandiya Grandüklüğü'nün guberniyaları:  Abo-Byorneborg  Kuopio  Nyuland  Sankt Mihel  Tavastgus  Uleoborg  Vaza  Vıborg 
Vistül Toprağı'nın guberniyaları:  Avgustov  Kaliş  Kelets  Krakov  Lomja  Lyublin  Mazovya  Petrokov  Plotsk  Podlasie  Radom  Sandomir  Sedlets  Suvalki  Varşova 
Galiçya ve Bukovina Genel Hükûmeti'nin guberniyaları:  Çernovtsi  Lviv  Peremışl  Tarnopol 
Koloni ve himayeler:  Buhara Emirliği  Bökey Orda  Hive Hanlığı  Hokand Hanlığı  Rus Amerikası  Uranhay Krayı  Zeravşan Okrugu 
Eğik yazılanlar 1 Ocak 1914'e kadar lağvedilen guberniya ve oblastlardır. ¹ 1 Ocak 1914 sonrası kurulan guberniya ve oblastlar. ² Baltık Genel Valiliği, 1876 yılında lağvedildi.
1934 Belçika Grand Prix

| Yarış ayrıntıları |
| --- | --- | --- |


| Tarih | 29 Temmuz 1934 |  |
Resmî ad: V Grand Prix de Belgique
Yer: Spa, Belçika
Pist:  Circuit de Spa-Francorchamps   9.236 mil / 14.864 km
Yarışılan mesafe:  40 tur, 370,33 mil / 596,05 km 
Pol
| Pilot |  Antonio Brivio | Bugatti |
Zamanı: 
En hızlı tur
| Pilot |  Antonio Brivio | Bugatti |
Zamanı:  5:45.0 
Podyum
| Birinci |  René Dreyfus | Bugatti |
| İkinci |  Antonio Brivio | Bugatti |
| Üçüncü |  Raymond Sommer | Maserati |
1934 Belçika Grand Prix'si (resmi olarak V Grand Prix de Belgique), 29 Temmuz 1934'te Spa-Francorchamps'ta düzenlenen bir Grand Prix motor sporları yarışıydı.
Sınıflandırma

| Poz | No | Pilot | Araba | Turlar | Zaman/Yarış dışı kalma sebebi |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- |
| 1 | 4 |  René Dreyfus | Bugatti T59 | 40 | 4:15:03.8 |
| 2 | 6 |  Antonio Brivio | Bugatti T59 | 40 | +1:51.0 |
| 3 | 12 |  Raymond Sommer | Maserati 8CM | 40 | +1 tur |
| 4 | 2 |  Robert Benoist | Bugatti T59 | 40 | +3 tur |
| 5 | 24 |  Charles Montier | Montier Speciale-Ford | 40 | +10 tur |
| YD | 16 |  Achille Varzi | Alfa Romeo Tipo-B P3 | 25 | Motor |
| YD | 14 |  Louis Chiron | Alfa Romeo Tipo-B P3 | 20 | Kaza |
| DNS | 8 |  Hans Stuck | Auto Union A |  | Takım çekildi |
| DNS | 10 |  August Momberger | Auto Union A |  | Takım çekildi |
| DNS | 18 |  Rudolf Caracciola | Mercedes-Benz W25 |  | Takım çekildi |
| DNS | 20 |  Luigi Fagioli | Mercedes-Benz W25 |  | Takım çekildi |
| DNS | 22 |  Manfred von Brauchitsch | Mercedes-Benz W25 |  | Takım çekildi |
1931 Belçika Grand Prix

| Yarış ayrıntıları |
| --- | --- | --- |
3 yarışlık 1931 Formula 1 sezonunun 3. yarışı
| Tarih | 12 Temmuz 1931 |  |
Resmî ad: III Grand Prix de Belgique
Yer: Spa, Belçika
Pist:  Circuit de Spa-Francorchamps   9.236 mil / 14.864 km
Yarışılan mesafe:  88 tur, 820.458 mil / 1320.399 km 
Pol
| Pilot |  Ferdinando Minoia | Alfa Romeo |
Zamanı: 
En hızlı tur
| Pilot |  Louis Chiron | Bugatti |
Zamanı:  6:18.6 
Podyum
| Birinci |  William Grover-Williams | Bugatti |
| İkinci |  Baconin Borzacchini | Alfa Romeo |
| Üçüncü |  Ferdinando Minoia | Alfa Romeo |
1931 Belçika Grand Prix, 12 Temmuz 1931'de Spa-Francorchamps'ta düzenlenen bir Grand Prix motor sporları yarışıydı.
Sınıflandırma > Yarış

| Poz | No | Pilot | Araba | Turlar | Zaman/Yarış dışı kalma sebebi | Grid | Puanlar |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- |
| 1 | 4 |  William Grover-Williams | Bugatti T51 | 88 |  | 2 | 1 |
| 1 | 4 |  Caberto Conelli | Bugatti T51 | 88 |  | 2 | 1 |
| 2 | 10 |  Tazio Nuvolari |  Alfa Romeo 8C-2300 | 88 |  | 5 | 2 |
| 2 | 10 |  Baconin Borzacchini |  Alfa Romeo 8C-2300 | 88 |  | 5 | 2 |
| 3 | 2 |  Ferdinando Minoia | Alfa Romeo 8C-2300 | 85 | +3 Turlar | 1 | 3 |
| 3 | 2 |  Giovanni Minozzi | Alfa Romeo 8C-2300 | 85 | +3 Turlar | 1 | 3 |
| 4 | 16 |  Henry Birkin | Alfa Romeo 8C-2300LM | 83 | +5 Turlar | 8 | 4 |
| 4 | 16 |  Brian Lewis | Alfa Romeo 8C-2300LM | 83 | +5 Turlar | 8 | 4 |
| 5 | 8 |  Henri Stoffel | Mercedes-Benz SSK | 81 | +7 Turlar | 4 | 4 |
| 5 | 8 | Boris Ivanowski | Mercedes-Benz SSK | 81 | +7 Turlar | 4 | 4 |
| 6 | 24 |  Jean Pesato | Alfa Romeo 6C-1750 | 73 | +15 Turlar | 12 | 4 |
| 6 | 24 |  Pierre Félix | Alfa Romeo 6C-1750 | 73 | +15 Turlar | 12 | 4 |
| YD | 18 |  Jean-Pierre Wimille | Bugatti T51 | 65 | +23 Turlar | 9 | 5 |
| YD | 18 |  Jean Gaupillat | Bugatti T51 | 65 | +23 Turlar | 9 | 5 |
| YD | 22 |  Charles Montier | Montier-Ford | 58 | +30 Turlar | 11 | 5 |
| YD | 22 |  "Ducolombier" | Montier-Ford | 58 | +30 Turlar | 11 | 5 |
| YD | 20 |  Ferdinand Montier | Montier-Ford | 56 |  | 10 | 5 |
| YD | 6 |  Albert Divo | Bugatti T51 | 51 | Mekanik arıza | 3 | 5 |
| YD | 6 |  Guy Bouriat | Bugatti T51 | 51 | Mekanik arıza | 3 | 5 |
| YD | 12 |  Achille Varzi | Bugatti T51 | 44 |  | 6 | 6 |
| YD | 12 |  Louis Chiron | Bugatti T51 | 44 |  | 6 | 6 |
| YD | 14 |  Giuseppe Campari | Alfa Romeo 8C-2300 | 40 | Yangın | 7 | 6 |
| YD | 14 |  Goffredo Zehender | Alfa Romeo 8C-2300 | 40 | Yangın | 7 | 6 |
Yarış başlangıcı
Yarışın Birincisi: William Grover-Williams
Flashback (1992 video oyunu)

| Flashback |
| --- | --- |
Geliştirici: Delphine Software
Yayımcı: U.S. Gold Sunsoft 
Yönetmen: Paul Cuisset 
Tasarımcı: Paul Cuisset
Besteci: Jean Baudlot 
Seri: Flashback 
Platformlar: DOS, Amiga, Atari Jaguar
Çıkış: 1992
Tür: Sinematik platform
Mod: Tek oyunculu oyun 
Flashback, ABD sürümünde Flashback: The Quest for Identity adıyla çıkan, 1992 yapımı bilimkurgu temelli platform oyunudur. Oyun fransız Delphine Software firması tarafından geliştirilmiştir.
Oyun Paul Cuisset tarafından yönetilmiş, senaryosu yazılmış ve programlanmıştır. Flashback ilk olarak Amiga için çıkmış sonradan MS-DOS, Acorn Archimedes, Sega Mega Drive/Genesis, Mega-CD, 3DO, CD-i, Apple Macintosh, FM Towns ve Atari Jaguar platformlarına port edilmiştir.
Oyun "kartuştaki CD-ROM oyunu" olarak lanse edilmiştir. Oyundaki arka planlar tamamıyla el çizimidir. Animasyonlarda rotoscoped (motion capture benzeri) tekniği kullanılmış ve sıra dışı hareket akışkanlığı sağlanmıştır.
Oyun iyi bir ticari ve eleştirisel başarı kazanmıştır. Guinness rekorlar kitabında tüm zamanların en çok satan fransız oyun olarak listelenmiştir. Devam oyunu Fade to Black 1995 yılında, Flashback ise remake olarak 2013 yılında PC ve konsollara çıkmıştır.
Curie yasası

Paramanyetik bir malzemede, malzemenin mıknatıslanması genel olarak uygulanan manyetik alanla orantılıdır. Fakat eğer malzeme ısıtılırsa, bu oran düşer: Belirli bir sıcaklığa kadar, mıknatıslanma sıcaklıkla ters orantılıdır. Bu kavram “Curie Yasası” tarafından kapsanmaktadır:
Formülde:
Bu ilişki Pierre Curie tarafından deneysel olarak; sonuçları, doğru tahmin edilmiş modellere uydurarak keşfedilmiştir. Bu yasa sadece yüksek sıcaklıklar ya da zayıf manyetik alanlar için geçerlidir. Aşağıdaki derivasyonların da gösterdiği gibi, mıknatıslanma düşük sıcaklığın karşıt limiti veya güçlü bir manyetik alanda doygunluğa ulaşır.
Kuantum Mekaniği ile Derivasyonu

Paramanyetik mıknatısların basit matematik modellemeri, birbirleriyle etkileşmeyen parçacıkların derlenmesine odaklanır. Her parçacığın  {\vec {\mu }} ile kazandığı bir manyetik momenti vardır.Manyetik alan içerisindeki manyetik momentin enerjisi aşağıdaki formüldeki gibidir.
Kuantum Mekaniği ile Derivasyonu > İki Durumlu parçacıklar(Spin1-2)

İşlemi basitleştirmek için, 2 durumlu parçacıklarla çalışacağız: bu sayede parçacık ya manyetik momente destek olacak ya da ona karşı çıkacak. Bu sayede manyetik momentin mümkün olan değerleri  \mu  and  -\mu  dur. Böyleyken, parçacığın sadece 2 olası enerjisi olabilir:
Ve
Ne zaman birisi paramanyetik mıknatısın, mıknatıslanmasına baksa, ilk baktığı şey parçacığın dıştaki manyetik alanla kendisini aynı yöne getirip getiremediğidir. Diğer bir deyişle, mıknatıslanmanın( \mu :) beklenen değerine bakılır
Burada konfigürasyonun olasılığı kendisinin Boltzmann faktörüyle verilir ve ayrılım fonksiyonu  Z ise bize olasılıklar için gerekli olan düzgeleme katsayısını temin eder. (Bu sayede tüm olasılıklarım toplamı bir edebilir.)
Bir parçacık için ayrılım fonksiyonu:
Bu sayede, bu basit durumda elimizde şu denklem kalır.
Bu tek bir parçacığın mıknatıslanmasıdır. Katı maddenin toplam mıknatıslanması aşağıdaki denklemle bulunur.
M=N\left\langle \mu \right\rangle =N\mu \tanh \left({\mu B \over kT}\right)
Yukarıdaki formül Langevin paramanyetik denklemi olarak bilinmektedir.
Pierre Curie, bu kanununun, deneyinde kullandığı yüksek sıcaklık ve düşük manyetik alanlar için de uygulanabilen yaklaşımını bulmuştur. Şimdi yüksek sıcaklık ( T) ve düşük manyetik alanda( B) mıknatıslanmanın durumuna bakalım. Sıcaklık artıp manyetik alan azaldıkça, hiperbolik tanjantın argümanı azalmaktadır. Diğer bir şekilde görmek için:
Zaman zaman buna Curie rejimi de denmektedir. Şunu da biliyoruz ki, şayet  |x|\ll 1, o zaman
Böylece
Denklemden çıkan Curie katsayısı:  C=N\mu ^{2}/k. Zıt durumdaysa(düşük sıcaklık, büyük manyetik alan),  M,  N\mu  nün maksimum değerine yaklaşır ki bu da tüm parçacıkların uygulanan manyetik alanla aynı hizaya girmesi demek.
Kuantum Mekaniği ile Derivasyonu > Genel Durum

Parçacığın rastgele bir dönüşü(rastegel bir spin numarası) olduğunda, formül biraz daha karmaşık bir hal alır.
Düşük manyetik alanlar veya yüksek sıcaklıklarda, dönüş(spin) Curie yasasını
İfadesi ile takip eder. Buarada  J, toplam açısal momentum kuantum sayısını ve  g  is dönüşün g-faktörünü göstermektedir. (Öyle ki  \mu =gJ\mu _{B} manyetik momenttir.).
Bu daha genel formülü ve onun çıkarılışı için(yüksek manyetik alan ve düşük sıcaklığı da içeren haliyle)  Brillouin fonksiyonu makalesine bakınız.
Dönüş sonsuza yaklaştıkça, mıknatıslanma formülü bir sonraki kısımda hesaplanan klasik değere yaklaşmaktadır.
Klasik istatistiksel mekanikle olan çıkarım

Paramagnetonların(basit şekilde, paramanyetizmaya sebep olan parçacıklar), klasik bir biçimde, serbestçe dönen manyetik momentler olduğunu düşünürsek, alternatif bir yaklaşım da mümkündür. Böyle bir durumda, bu parçacıkların pozisyonlarını küresel koordinatlardaki açılarıyla belirlenebilir ve bir tanesinin enerjisi aşağıdaki formülle bulunur.
Buna bağlı ayrılım fonksiyonu:
Değerin açıya( \phi ) bağlı olmadığı gözüküyor. Bu sayede  y=\cos \theta  değişimini yapabiliriz:
Şimdi, mıknatıslanmanın z koordinatındaki elemanının beklenen değeri(diğerleri açı üzerinden alınan integral itibarıyla, beklendiği gibi sıfıra gidecek) aşağıdaki formüldeki gibidir.
İşlemi basitleştirmek için, üstteki formül  Z nin türevi şeklinde yazılabilir
(Bu yaklaşım üstteki model için de kullabilir, fakat işlem zaten basit olduğundan çok faydalı değil.)
Çıkarımı devam ettirirsek:
Bu fonksiyon küçük  x değerleri için tekilmiş gibi gözükebilir fakat değildir. Çünkü formüldeki tekil ifadeler birbirini götürür. Aslında, küçük değerler için bunun davranışı  L(x)\approx x/3 dır. Böylece Curie sınırı halen geçerli olmakla birlikte, Curie katsayısı 3 kat daha küçüktür. Benzer şekilde, fonksiyon, argümanının yüksek değerleri için,  1 de doygunluğa ulaşır. Ters sınır da benzer bir şekilde düzelir.
Uygulamaları

Bu kavram, manyetik termometrelerin ki çok düşük sıcaklıkların ölçümü bu aletlerle yapılmaktadır, temelini oluşturmaktadır.
Paramanyetik malzemenin mıknatıslanmasının sıcaklığın tersiyle gösterilmiş fonksiyonu.
Özel görelilik
Öngörüleri

Özel görelilik, kendi zamanı için inanılması güç, pek çok öngörülerde bulunmuştur. Bunlardan en önemlileri:
Nesneler hızlandıkça zaman nesne için daha yavaş akmaya başlayacaktır, ışık hızına ulaşıldığında zaman durmalıdır.
Nesneler hızlandıkça kütlelerinin bir kısmı kinetik enerjiye dönüşür, durağan kütleye sahip cisimler hiçbir zaman ışık hızına erişemeyeceklerdir.
Cisimler hızlandıkça hareket doğrultusundaki boyları kısalmaya uğrayacaktır.
Hiçbir cisim ışık hızında veya daha hızlı gidemez.
Özel görelilik, mantığımıza ve sağ duyumuza aykırı bir evren tanımladığından, bilim insanları 100 yılı aşkın bir süredir bunun doğruluğunu gözleri ile görmek ve bir açık bulmak umudu ile deneyler yapıp durmaktadırlar. 
Bu öngörülerin pek çoğu 1905'ten günümüze dek defalarca denenmiş ve doğru çıkmıştır:
İçlerinde çok hassas atom saatleri taşıyan uçaklar değişik yönlere doğru değişik hızlarla hareket ettirilmiş ve saatlerin kuramın hesaplarına yeterince uygun olarak yavaşladığı/hızlandığı gözlenmiştir.
Zamandaki yavaşlamanın sadece saatte meydana gelmediğini, gerçekte yaşandığının kanıtı ilk olarak nötrino ve mü-mezon deneylerinde ortaya çıkmıştır. Güneşten dünyaya gelen nötrino ve müonların ışık hızına çok yaklaştıkları (%99,5) için ömürlerinin (yaşam sürelerinin) Dünya'da üretilen durağan olanlara göre çok daha uzun olduğu görülmektedir.
Parçacık hızlandırıcılarındaki hızlandırma deneylerinde bugüne kadar kütlesi olan hiçbir cisim, atom veya elektron, ışık hızına çıkarılamamıştır. Hız arttıkça kütlesi de arttığı için ivmelendirilmesi zorlaşmaktadır.
Galileo ve Lorentz dönüşümleri

Ana madde: Lorentz dönüşümleri
Değişik gözlemciler, Newton fiziğinde Galileo dönüşümleri tarafından tanımlanmaktadır. Öncelikle belirli bir O olayı için (x, y, z, t) koordinatlarını kullanan bir K1 referans sistemi düşünelim (örn. yer). Aynı olayın başka bir gözlemci tarafından (x',y',z',t') koordinatlarıyla ifade edildiğini farz edelim (K2 referans sistemi). Eğer K2, K1 sistemine göre sabit bir hızla x ekseninde hareket ediyorsa (örn. bir tren vagonu) gözlemlenen O için kullanacakları referans sistemleri arasındaki bağıntı şöyle olacaktır:
Bu dönüşümler Newton'un mekanik yasalarına uygulandığında, yasalar formlarını korumaktadır. Fakat aynı şey Maxwell denklemleri için geçerli değildir. Maxwell denklemleri Lorentz dönüşümleri altında ancak formlarını koruyabilmektedir. Lorentz dönüşümleri, Galileo dönüşümlerinden farklı olarak şu şekildedir:
Ayrıca ters halleri:
burada  \gamma \equiv {\frac {1}{\sqrt {1-v^{2}/c^{2}}}}.
Lorentz Dönüşümlerinde görüldüğü üzere iki gözlemci için aynı zaman betimlemesi geçerli değildir. Bu dönüşümlerde Einstein'ın Özel Görelilikle ortaya çıkardığı düşünce değişimi görülmektedir, yani farklı hızlardaki iki gözlemci aynı olay için farklı zaman değerleri ölçer.
Bu dönüşümleri y ve z eksenlerinde de düşünüp yöney (vektör) gösterimi kullanılabilir. Bunun için konumu hıza paralel ve hıza dik olacak şekilde iki bileşene ayırabiliriz:
Bu biçimde sadece hıza paralel bileşen olan  \mathbf {r} _{\|} dönüşüme uğrar. O halde, Lorentz dönüşümleri
biçimine indirgenmiş olur.
Dört boyutlu uzay zaman

Ana madde: Minkowski uzayı
Minkovski uzayzamanı, özel göreliliğin dört boyutlu yapısını matematiksel olarak betimleyen geometridir. Bu geometride yöneyler (vektörler) dört bileşene sahiptir. Örneğin Öklid uzayında bir konum yöneyi
olarak ifade edilir. Özel görelilikte ise "uzayzaman"da bir "konum"u, daha doğru bir deyişle, bir "olay"ı ifade etmek için dörtyöneyler kullanılır. Bu durumda dörtkonum yöneyi,
| --- | --- |
 \mathbf {R} :  =(ct,x,y,z)
:  =(ct,\mathbf {r} )
olarak tanımlanır. Burada dördüncü bileşen olan zamanın ct şeklinde konulması sadece yöneyin her bileşeninin biriminin metre olması içindir. Çoğu kaynak c=1 seçerek daha sade bir biçim verir. Aynı şekilde dörthız yöneyi de, hızın tanımından
| --- | --- |
 \mathbf {U} :  ={d\mathbf {R}  \over d\tau }
:  =(c{dt \over d\tau },{dx \over d\tau },{dy \over d\tau },{dz \over d\tau })
:  =\gamma (c,u_{x},u_{y},u_{z})
:  =\gamma (c,\mathbf {u} )
olarak çıkarsanır. Buradaki  \tau  özel zamandır.
Aynı şekilde dörtmomentum da,
| --- | --- |
 \mathbf {P} :  =m_{0}\mathbf {U} 
:  =\gamma m_{0}(c,u_{x},u_{y},u_{z})
:  =(mc,mu_{x},mu_{y},mu_{z})
:  =(mc,\mathbf {p} )
:  =(E/c,\mathbf {p} )
olarak bulunur.
Bu uzayzamanda bir dörtyöneyin boyu,
olarak tanılandığından, dörthız yöneyinin boyu
olarak bulunur. Yine, dörtmomentumun boyu
Ayrıca dörtmomentumun boyu
olarak da hesaplanabildiğinden, bu iki sonuç birleştirilip her taraf  c^{2} ile çarpıldığında
gibi özel göreliliğin en önemli denklemlerinden biri elde edilmiş olunur.
Hızla hızlanan bir gözlemcinin dünya çizgisi boyunca değişen uzay-zaman görüşleri.
Dünya çizgisinin Galile dönüşümü
2007 Supersport Dünya Şampiyonası

2007 Süpersport Dünya Şampiyonası Süpersport şampiyonası'nın 2007 yılındaki yarışları.
Sezon takvimi

| Yarış | Tarih | Ülke | Pist | Kazanan | Rapor |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- |
| 1 | 24 Şubat |  Katar | Losail |  Kenan Sofuoğlu | Rapor |
| 2 | 4 Mart |  Avustralya | Phillip Island |  Fabien Foret | Rapor |
| 3 | 1 Nisan |  Avrupa | Donington Park |  Kenan Sofuoğlu | Rapor |
| 4 | 15 Nisan |  İspanya | Valencia |  Kenan Sofuoğlu | Rapor |
| 5 | 29 Nisan |  Hollanda | Assen |  Kenan Sofuoğlu | Rapor |
| 6 | 13 Mayıs |  İtalya | Monza |  Kenan Sofuoğlu | Rapor |
| 7 | 27 Mayıs |  Büyük Britanya | Silverstone |  Anthony West | Rapor |
| 8 | 17 Haziran |  San Marino | Misano |  Anthony West | Rapor |
| 9 | 22 Temmuz |  Çekya | Brünn |  Kenan Sofuoğlu | Rapor |
| 10 | 5 Ağustos |  Büyük Britanya | Brands Hatch |  Kenan Sofuoğlu | Rapor |
| 11 | 9 Eylül |  Almanya | EuroSpeedway Lausitz |  | Rapor |
| 12 | 30 Eylül | İtalya | Vallelunga |  | Rapor |
| 13 | 7 Ekim |  Fransa | Magny-Cours |  | Rapor |