stanford-oval/wikipedia huggingface dataset:
Yayıcı
Göreli Yayıcılar > Konum uzayı

Klein–Gordon denklemi konum uzayı yayıcılarının Green fonksiyonu'dur.Bu karşıladığı fonksiyonların  G(x,y) olduğu anlamına gelir
burada:
x,y iki nokta arasında Minkowski uzay-zamanı'dır.
\square _{x}^{2}={\frac {\partial ^{2}}{\partial t^{2}}}-\nabla ^{2} d'Alembertian operatorü hareket eden  x naktasının koordinatlarıdır.
\delta (x-y) Dirac delta fonksiyonu'dur.
(göreli kuantum alan kuramı hesabında, burada ışık hızı birim olarak kullanılır,  c,1'dir.)
Burada 4-boyutlu Minkowski uzay-zamanı gözden kaçmamalıdır.Yayıcı için Fourier dönüşümü denklemi kullanılabilir, eldesi
Bu denklemin  duyarlılığı dağılım tersine çevrilerek bulunabilir.  xf(x)=1 belirtilerek denkleminin çözümü  f(x)=1/(x\pm i\epsilon )=1/x\pm i\pi \delta (x) idi.,bununla birlikte  \epsilon  limit sıfırı işaret etmektedir.Aşağıda nedensellik kaynaklı işaretin gereksinmesinin doğru seçimi tartışılmaktadır.Bunun çözümü
burada  p(x-y):=p_{0}(x^{0}-y^{0})-{\vec {p}}\cdot ({\vec {x}}-{\vec {y}}) dört vektör iç çarpımıdır.
Yukarıda kontur integrasyon  deformasyonu ifadesi içinde Yayıcı için farklı seçimde yollar var. kontür seçimi genellikle  p_{0} integral terimleri içinde ifade edilir.
integrandin iki kutbu var idi, burada değişik yayıcı yolları önlemek için çok farklı seçimler vardır.
 p_{0}:=\pm {\sqrt {{\vec {p}}^{2}+m^{2}}}
Göreli Yayıcılar > Konum uzayı > Nedensellik yayıcısı

Geciken Yayıcı:
Kontur iki kutbu üzerinde saat yönünde  Gecikmeli Nedensellik yayıcısı gidişi sağlar. Eğer  x sıfır ise ve  y uzaysı(uzay ağırlıklı)(space-like)dır veya eğer  x^{0}<y^{0} (örneğin eğer  x'ın geleceği  y ise).
limit eşdeğeri hesaplanan bu kontur seçimidir :
Burada
Burada ayrıca ifade içindeki terim skaler alan operatörükomutatör'ünün boşluk beklenen değeri olarak ifade edilebilir
burada  \Theta (x):=\left\{{\begin{matrix}1&{\mbox{için}}&x\geq 0\\0&{\mbox{için}}&x<0\end{matrix}}\right.
Heaviside basamak fonksiyonu'dur ve
komutatör'dür.
İleri yayıcı:
Nedensellik ileri yayıcısı
Her iki kutup altında saat yönünün tersine giden kontur verir. Burada  x sıfır ise ve  y  uzaygibidir veya eğer  x^{0}>y^{0} ( y, x)'ın geçmişi olmaktadır.
bu kontür seçimi limit hesabı eşdeğeri:
Bu ifade, ardından boşluk beklenen değeri serbest skalar alan komutatör'ü cinsinden ifade edilebilir.
Bu durumda,
Göreli Yayıcılar > Konum uzayı > Feynman yayıcısı

Feynman propagatorSol kutup altında sağ kutup aşarak kontur verir.
sınırı hesaplanırken eşdeğer seçilen kontür şudur (see Huang p30):
| --- | --- |
 \ G_{F}(x,y):  \ =\lim _{\epsilon \to 0}{\frac {1}{(2\pi )^{4}}}\int d^{4}p\,{\frac {e^{-ip(x-y)}}{p^{2}-m^{2}+i\epsilon }}
:  \ =\left\{{\begin{matrix}-{\frac {1}{4\pi }}\delta (s)+{\frac {m}{8\pi {\sqrt {s}}}}H_{1}^{(1)}(m{\sqrt {s}})&{\textrm {if}}\,s\geq 0\\-{\frac {im}{4\pi ^{2}{\sqrt {-s}}}}K_{1}(m{\sqrt {-s}})&{\textrm {if}}\,s<0.\end{matrix}}\right.
Burada
Burada  x ve  y Minkowski uzay-zaman'da iki noktadır ve üs içinde nokta bir dört vektör iç-çarpım'ıdır.  H_{1}^{(1)} ise bir Hankel fonksiyonu'dur ve  K_{1} is bir modifiye Bessel fonksiyonu'dur.
Bu ifade bosluk beklenen değeri, alan teorisi itibarıyla doğrudan elde edilebilir   zaman sıralı serbest skaler alanın ürünü, yani, her alınan ürün uzay-zaman noktaları aynı zaman sıralıdır:
| --- | --- |
 \ G_{F}(x-y):  \ =i\langle 0|T(\Phi (x)\Phi (y))|0\rangle 
:  \ =i\langle 0|[\Theta (x^{0}-y^{0})\Phi (x)\Phi (y)+\Theta (y^{0}-x^{0})\Phi (y)\Phi (x)]|0\rangle .
Bu bağıntı Lorentz değişmezi'dir alan operatörleri komutu olduğu sürece ve birlikte başka bir zaman noktaları  x ve  y ile; bir uzaysı aralığı ile ayrılır.
alanlar arasında tek parçacık momentumun durumlarına komple bir set eklemek için Lorentz kovaryant normalleştirmesi herzamanki türetmedir sonra nedensel zamanı sıralama veren  \Theta  fonksiyonlarının kontur integral ile elde edilebileceğini gösteriyor 
Enerji ekseni boyunca integrand yukarıdaki gibi olduğu takdirde(dolayısıyla sonsuz sanal kısmı, gerçek off line kutup taşımak için).
Yayıcısı da  kuantum teorisi yol integral formülasyonu kullanılarak elde edilebilir.
Göreli Yayıcılar > Konum uzayı > Momentum Uzay Yayıcısı

Pozisyon uzay yayıcıların Fourier dönüşümü Momentum uzay'daki yayıcılar gibi düşünülebilir. Böylece pozisyon uzay yayıcılar çok daha basit bir şekil alırlar.
entegrasyon kontur(yukarıya bakınız) uygunluğu hakkında bir hatırlatma anlaşılır olsa da genellikle açık bir \epsilon  terimi ile yazılır.Bu  \epsilon  terimine (bkz. aşağıda) sınır şartları ve nedensellik dahildir. (aşağıya bakınız)
4-momentum  p için Momentum uzayda nedensel ve Feynman yayıcılar şunlardır:
Göreli Yayıcılar > Işıktan daha hızlı?

Feynman yayıcısının ilk bakışta şaşırtıcı bazı özellikleri var. Özellikle, komütatör aksine, bu yayıcı spacelike aralıklarla hızlı bir şekilde düşer,,yayıcı ışık konisi dışında sıfırdan farklı değerlerdedir.Parçacık hareketi bir genlik olarak yorumlanır,
ışık hızından daha hızlı seyahat için bu sanal parçacığa çevrilmelidir. Bunun nedensellik ile nasıl bağdaştırılabileceği  durumu net değildir: ışıktan daha hızlı  mesajları göndermek için  ışıktan-hızlı sanal parçacıklar kullanabilirmiyiz?
klasik mekanikte cevap hayır:
klasik mekanik'te parçacıklar ve nedensel etkileri seyahat yapabileceğiniz boyunca aralıkları aynı iken
Bu, kuantum alan teorisinde artık bir gerçek, birbirlerine etkileyen operatörlerin olduğunu belirleyen komütatör'ler var burada..Yani ne yayıcısı olan spacelike kısmını temsil eder?QFT içindeki vakum aktif katılımcı olup partikül sayısı ve alan değerleri belirsizlik ilkesi ile ilişkilidir; alan değerleri bile partikül sayısı  sıfır için belirsizdir. Önemli bir dalgalanma bulmak için alan vakum değeri  \Phi (x) sıfırdan farklı bir olasılık genliği vardır (veya, daha doğrusu  küçük bir bölge üzerinde alan ortalama ile elde edilen bir operatör varsa, ).Ayrıca, mekansal ilişkili dalgalanmalar alanların dinamiklerini bir ölçüde etkiler  
EPR-korelasyonu analogu, sadece bu vakum içindeki  yerel olmayan dalgalanmalar korelasyonu için genlik ölçülmesi Spacelike-ayrılmış-alanlar için sıfırdan farklı zaman-sıralı üründür
Nitekim yayıcı genellikle serbest alan için bir  iki nokta korelasyon fonksiyonu olarak adlandırılır.kuantum alan teorisi postülatları  spacelike seperasyonunda birbirleri ile gözlemlenebilir tüm operatörler gidip gelir rastgele değişkenlerde korelasyonlar vardır.bunlarda herhangi bir EPR korelasyonu sayesinde olabilidiğne göre mesajlarda artık bu korelasyon yoluyla gönderilebilir
Sanal parçacıklar açısından spacelike seperasyonunun yayıcısı sonunda vakum içinde ya da vakumdan çıkan bir sanal çifti tespit için ortada sanal bir parçacık-antiparçacık çifti oluşturmak için amplitüd hesaplama aracı olarak da düşünülebilir.Feynman dili, bu tür oluşturma ve imha işlemleri ışık konisinin dışına alabilir zaman içinde ileriye ve geriye doğru dolaşan sanal bir parçacık buna eşdeğerdir.Bununla birlikte, hiçbir nedensellik ilkesini ihlal buna dahil değildir.
Göreli Yayıcılar > Feynman diyagramlarındaki yayıcılar

Partikül etkileşimlerin Feynman diyagramları için yayıcıların olasılık genliği yaygın olarak kullanılır.Bu hesaplamalar genellikle Momentum uzayda yapılmaktadır, her hattı İlk veya son hallerine gelen veya giden bir parçacık temsil etmez.genlik her iç hat için bir yayıcı  bir faktör olarak alınır, Genel olarak, hatların buluştuğu her iç köşe için,Lagrangian teorisinin bir etkileşim terimi  orantılı  bir faktör olacak Bu reçeteler  Feynman kuralları olarak bilinir.İç hatlara sanal parçacıklar karşılık gelir.Yayıcısı enerji ve hareket klasik denklemleri tarafından izin verilmeyen momentum kombinasyonları ortada olmadığından, sanal parçacıkların off-shell(kabuk dışı) olmasına izin verdiği söyleniyor.Yayıcısı ters dalga denklemi elde edilenler aslında, genel olarak kabuk üzerinde tekillikler olacaktır.Yayıcısı parçacık tarafından taşınan enerji bile negatif olabilir.Bu durum, bir parçacığın yerine tek bir yol gidiyor olarak basitçe yorumlanabilir, onun zıddı antiparçacık başka bir yol gidiyor ve bu nedenle pozitif bir enerji karşıt akışı taşıyor.Yayıcı bütün olasılıkları kapsar.Fermiyonlar durumunda enerji ve momentumu  çift fonksiyon olan yayıcı değildir (bkz. aşağıda),yani eksi işaretleri konusunda dikkatli olması gerektiği ifade ediliyor. (aşağıya bakınız)diyagramda, bir kapalı devre içeren her yerde kapalı kabuk olabilir, Bununla birlikte, çevrime katılan sanal parçacıkların enerjileri ve momentumlarını kısmen döngü içinde başka eşit ve zıt bir  miktarda değişiklik  bir yana dengelenebilir, Genel olarak,renormalizasyon işlemi tarafından ele alınması gereken bir durum olarak yayıcı ürünleri bu integrallerde, sapma meydana gelebilir.
Göreli Yayıcılar > Diğer teoriler

Parçacığın kendi yayıcısı spin'e sahip olursa genel olarak biraz daha karmaşıktır.kuantum elektrodinamik'te elektron'u temsil eden Dirac alanı için  kullanılan Feynman diyagramlarında bu parçacığın spin veya polarizasyon endeksi içerecek şekilde Momentum-uzay yayıcısı  formu vardır.
Burada  \gamma ^{\mu } gama matris'ler Dirac denkleminin kovaryant formülasyonu olarak görünüyor. bazen Feynman eğik çizgi notasyonu yazılarak kullanılır.
kısaca
Konum uzayımız:
Bu Feynman yayıcısı ile ile ilgili
burada  \partial \!\!\!/:=\gamma ^{\mu }\partial _{\mu }.
yayıcı için bir Ölçü kuramı içinde bir ölçü bozonu'nu ölçek sabitlemek sözleşme seçimine bağlıdır bir fotoniçin yayıcı,Feynman ve Stueckelberg tarafından kullanılan ölçüdür.
Tekil fonksiyonlarla ilişkisi

Skaler yayıcı için Green fonksiyonları Klein–Gordon denklemidir 
Kuantum alan kuramı'nın önemli olan ilgili tekil fonksiyonları vardır.
Biz Bjorken ve Drell aşağıda gösterimde izleyin. Ayrıca Bogolyubov ve Shirkov (Ek A) Bkz. Bu fonksiyon en basit alan operatörlerin ürünlerinin boşluk beklenen değeri açısından tanımlanır.
Tekil fonksiyonlarla ilişkisi > Klein–Gordon denkleminin çözümü > Pauli–Jordan fonksiyonu

Iki skaler alan operatörleri komütatör  Pauli–Jordan fonksiyonu tanımlar  \Delta (x-y) by
ile
Bu memnun eder  \,\Delta (x-y)=-\Delta (y-x) ve eğer sıfır  (x-y)^{2}<0.
Tekil fonksiyonlarla ilişkisi > Klein–Gordon denkleminin çözümü > Pozitif ve negatif frekans parçaları (kesme yayıcılar)

Biz bir relativistik değişmez biçimde bazen kesme yayıcı denilen pozitif ve negatif frekans parçaları  \Delta (x-y) tanımlayabiliriz.
Bu bize pozitif frekans parçasını tanımlamamızı sağlar:
ve negatif frekans parçası:
Bu tatmin edicidir.
ve
Tekil fonksiyonlarla ilişkisi > Klein–Gordon denkleminin çözümü > Yardımcı fonksiyon

Iki skaler alan operatörler anti-komütatör tarafından  \Delta _{1}(x-y) fonksiyonunu tanımlar
ile
Bu karşılar  \,\Delta _{1}(x-y)=\Delta _{1}(y-x).
Tekil fonksiyonlarla ilişkisi > Klein-Gordon denklemi için Green fonksiyonları

Klein-Gordon denkleminin bütün Green fonksiyonları için geri, ileri ve Feynman Yayıcısı yukarıda tanımlanıyor. Bunlar tekil fonksiyonlarla  ilişkilidir
\,G_{ret}(x-y)=-\Delta (x-y)\Theta (x_{0}-y_{0})
\,G_{adv}(x-y)=\Delta (x-y)\Theta (y_{0}-x_{0})
\,2G_{F}(x-y)=-i\Delta _{1}(x-y)+\epsilon (x_{0}-y_{0})\Delta (x-y)
burada  \,\epsilon (x_{0}-y_{0})=2\Theta (x_{0}-y_{0})-1.
Feynman propagator with mass 0.2. Image borders are at x = ±2 and y = ±2
Feynman propagator with mass 2
Feynman propagator with mass 20
Feynman propagator with mass 200
Barbenheimer

Barbara Millicent "Barbie" Roberts (solda) ve Julius Robert "Oppie" Oppenheimer (sağda)
Barbenheimer (/ˈbɑːrbənˌhaɪmər/), tarz ve içerik olarak oldukça farklı olarak kabul edilen iki gişe rekortmeni filmin (Barbie ve Oppenheimer) ABD, Kanada, Birleşik Krallık ve birçok diğer ülkede 21 Temmuz 2023'te aynı anda sinemalarda gösterime girmesinden öncesinde dolaşmaya başlayan bir internet meme'idir. Bu kelime, filmlerin başlıklarının birleşiminden oluşmaktadır. Barbie'nin oyuncak bebek Barbie hakkında Greta Gerwig tarafından çekilen bir hayal komedisi filmi ve Oppenheimer'ın fizikçi J. Robert Oppenheimer'ın, II. Dünya Savaşı sırasında ilk nükleer silahları geliştiren Manhattan Projesi'nin bilimsel direktörü olarak yer aldığı, Christopher Nolan tarafından çekilen epik bir biyografik gerilim filmi olması nedeniyle, iki film arasındaki zıtlık İnternet kullanıcılarından komik bir tepki aldı. Polygon iki filmi "aşırı zıt" olarak tanımlarken, Variety ise bunu "yılın sinema olayı" olarak nitelendirdi.
Filmlerin aynı anda gösterime girmesi başlangıçta bir karşı programlama örneğiydi. Gösterim tarihleri yaklaştıkça, Barbenheimer bir rekabet yaratmak yerine, filmlerin aynı anda izlenmesine dair birçok meme ve hangi sırayla izleneceğine dair birçok öneri ortaya çıktı ve her iki filmin oyuncuları da izleyicileri filmleri aynı gün izlemeye teşvik ederek karşılık verdi. Bu eğilime katılan ünlüler arasında, son filmi Mission: Impossible - Ölümcül Hesaplaşma Birinci Bölüm sinemalarda gösterilmeye devam ederken her iki filmi de izlemek için bilet satın alan oyuncu Tom Cruise da vardı.
İki film de eleştirel övgü aldı ve gişe beklentilerini aştı. Bu meme, iki filmin görünüşte sonsuz farklılıkları hakkında bir şaka olarak başlamış olsa da bazı medya yorumcuları aralarındaki benzerliklere dikkat çekti: Her iki film de Antroposen'in teorik kavramını keşfediyor, her ikisinin de Oscar adayı bir yönetmeni ve geniş bir ansambl oyuncu kadrosu var ve her ikisinin de yapımcılığını evli çift prodüksiyon şirketi üstleniyor (Barbie için Margot Robbie ve Tom Ackerley'in LuckyChap Entertainment'ı ve Oppenheimer için Nolan ve Emma Thomas'ın Syncopy Inc. şirketi).
Pyqt

| --- | --- |

Qt Designer
Geliştirici(ler): Riverbank Computing
Güncel sürüm: 5.15.4 / 10 Mart 2021 (3 yıl önce) (2021-03-10)
Programlama dili: C++ / Python
İşletim sistemi: Cross-platform
Tür: GUI araç seti
Lisans: GNU GPL and commercial
Resmî sitesi: riverbankcomputing.com
PyQt, bir Python eklentisi olarak uygulanan, platformlar arası GUI araç seti Qt'nin bir Python bağlantısıdır.
PyQt, İngiliz Riverbank Computing firması tarafından geliştirilmiş ücretsiz bir yazılımdır.
4.5'ten daha eski Qt sürümlerine benzer koşullar altında mevcuttur; bu, GNU Genel Kamu Lisansı (GPL) ve ticari lisans dahil olmak üzere çeşitli lisanslar anlamına gelmektedir. Ancak GNU Kısıtlı Genel Kamu Lisansı (LGPL) değildir.
PyQt, Microsoft Windows'u, Linux'ı ve MacOS (veya Darwin) dahil olmak üzere çeşitli UNIX çeşitlerini desteklemektedir.
PyQt, yaklaşık 440 sınıftan oluşmaktadır. Ayrıca, aşağıdakiler dahil 6.000'den fazla işlev ve yöntem uygulamaktadır:
Önemli bir GUI widget setidir.
SQL veritabanılarına erişim sınıflarına sahiptir (ODBC, MySQL, PostgreSQL, Oracle, SQLite)
QScintilla, Scintilla tabanlı zengin metin düzenleyici gerecidir.
Bir veritabanıından otomatik olarak doldurulan verilere duyarlı pencere öğeleridir.
XML ayrıştırıcıdır.
SVG desteği sağlamaktadır
Windows'a ActiveX denetimlerini katmak için sınıflar sunmaktadır (yalnızca ticari sürümde)
Bu bağlamaları otomatik olarak oluşturmak için Phil Thompson, diğer projelerde de kullanılan SIP aracını geliştirmiştir.
Ağustos 2009'da, Qt araç kitinin o zamanki sahibi olan Nokia, benzer işlevsellik sağlayan PySide 24 Mayıs 2021 tarihinde Wayback Machine sitesinde arşivlendi.'ı piyasaya sürmüştür. Ancak, LGPL uyarınca, Riverbank Computing ile lisans koşullarını alternatif bir lisans olarak LGPL'yi içerecek şekilde değiştirmek için bir anlaşmaya varamamıştır.
PyQt simge
PyQt ana bileşenleri

PyQt4 aşağıdaki Python modüllerini içermektedir:
QtCore modülü temel GUI olmayan sınıfları içermektedir. Ayrıca, QtCore modülü, olay döngüsünü (event loop) ve Qt'nin signal-slot mekanizmasını içermektedir. Ayrıca, Unicode için platformdan bağımsız soyutlamalar, iş parçacıkları, eşlenmiş dosyalar, paylaşılan bellek, normal ifadeler ve kullanıcı ve uygulama ayarları içeriyordur.
QtGui modülü, GUI sınıflarının çoğunu içermektedir. Bunlar, model–view–controller 24 Mayıs 2021 tarihinde Wayback Machine sitesinde arşivlendi.(model–view–controller) tasarım modeline dayalı bir table, tree ve list sınıflarını içermektedir.
QtNetwork modülü, UDP ve TCP istemcileri ve sunucuları yazmak için sınıflar içermektedir. FTP ve HTTP istemcilerini uygulayan ve DNS aramalarını destekleyen sınıfları içermektedir. Ağ olayları, olay döngüsüyle bütünleştirilerek ağa bağlı uygulamaların geliştirilmesini çok kolaylaştırmaktadır.
QtOpenGL modülü, PyQt uygulamalarında 3B grafiklerin işlenmesinde OpenGL'nin kullanılmasını sağlayan sınıfları içermektedir.
QtSql modülü, açık kaynaklı ve özel mülk SQL veritabanları ile entegre olan sınıfları içermektedir.GUI sınıflarıyla kullanılabilen veritabanı tabloları için düzenlenebilir veri modelleri içermektedir.Ayrıca bir SQLite uygulamasını da içermektedir.
QtSvg modülü, SVG dosyalarının içeriğini görüntülemek için sınıflar içermektedir. SVG 1.2 Tiny'nin statik özelliklerini desteklemektedir.
QtXml modülü, Qt'nin XML ayrıştırıcısına SAX 24 Mayıs 2021 tarihinde Wayback Machine sitesinde arşivlendi. ve DOM arayüzlerini uygulamaktadır.
QtMultimedia modülü, düşük seviyeli multimedya işlevselliğini uygulamaktadır. Ayrıca, uygulama geliştiricileri normalde fonon modülünü kullanır.
QtDesigner modülü, Qt Designer'ın PyQt kullanılarak genişletilmesine izin veren sınıfları içermektedir.
Qt modülü, yukarıda açıklanan tüm modüllerde bulunan sınıfları tek bir modülde birleştirmektedir. Bu, hangi temel modülün belirli bir sınıfı içerdiği konusunda endişelenmenize gerek olmaması avantajına sahiptir. Dezavantajı, Qt framwork'ünün tamamını yüklemesi yani bir uygulamanın bellek miktarını artırmasıdır. Bu birleştirilmiş modülü veya tek tek bileşen modüllerini kullanmak kişisel zevkinize bağlıdır.
Uic modülü, Qt Designer tarafından oluşturulan ve bir grafik kullanıcı ara yüzünün tamamını veya bir kısmını açıklayan XML dosyalarının işlenmesi için destek uygulamaktadır.
PyQt5 aşağıdaki Python modüllerini içermektedir:
QtQml Modül
QtQtuick Modül
QtCore Modül
QtGui Modül
QtPrintSupport Modül
QtWidgets Modül
QGLContext Modül
QGLFormat Modül
QGLWidget Modül
QtWebKit Modül
QtWebKitWidgets Modül
Versiyonlar

PyQt sürüm 4, hem Qt 4 hem de Qt 5 ile çalışır. PyQt sürüm 5, yalnızca Qt sürüm 5'i destekler ve Qt 5'te kullanımdan kaldırılan özellikler için desteği bırakır.
Hello World örneği

Aşağıdaki kod, ekranda küçük bir pencere göstermektedir.
Hello World örneği > PyQt4

#! /usr/bin/env python3
# Character Encoding: UTF-8
#
# Here we provide the necessary imports.
# The basic GUI widgets are located in QtGui module. 
import sys
from PyQt4.QtGui import QApplication, QWidget

# Every PyQt4 application must create an application object.
# The application object is located in the QtGui module.
app = QApplication(sys.argv)

# The QWidget widget is the base class of all user interface objects in PyQt4.
# We provide the default constructor for QWidget. The default constructor has no parent.
# A widget with no parent is called a window. 
root = QWidget()

root.resize(320, 240)  # The resize() method resizes the widget.
root.setWindowTitle("Hello, World!")  # Here we set the title for our window.
root.show()  # The show() method displays the widget on the screen.

sys.exit(app.exec_())  # Finally, we enter the mainloop of the application.
Hello World örneği > PyQt5

#! /usr/bin/env python3
# Character Encoding: UTF-8
#
# Here we provide the necessary imports.
# The basic GUI widgets are located in QtWidgets module. 
import sys
from PyQt5.QtWidgets import QApplication, QWidget

# Every PyQt5 application must create an application object.
# The application object is located in the QtWidgets module.
app = QApplication(sys.argv)

# The QWidget widget is the base class of all user interface objects in PyQt5.
# We provide the default constructor for QWidget. The default constructor has no parent.
# A widget with no parent is called a window. 
root = QWidget()

root.resize(320, 240)  # The resize() method resizes the widget.
root.setWindowTitle("Hello, World!")  # Here we set the title for our window.
root.show()  # The show() method displays the widget on the screen.

sys.exit(app.exec_())  # Finally, we enter the mainloop of the application.
PyQt kullanan önemli uygulamalar

Anki 24 Mayıs 2021 tarihinde Wayback Machine sitesinde arşivlendi., aralıklı tekrarlı bir bilgi kartı programı
Calibre, bir E-kitap yönetim uygulaması
Dropbox, bir dosya barındırma hizmeti
Eric Python IDE
fman, çapraz platform dosya yöneticisi
Frescobaldi, LilyPond müzik dosyaları için bir puan düzenleyici
Kodos 7 Mayıs 2021 tarihinde Wayback Machine sitesinde arşivlendi., bir Python  Regular expression hata ayıklayıcısı (debugger)
Leo, anahat ve okuryazar bir programlama editörü
Ninja-IDE 24 Mayıs 2021 tarihinde Wayback Machine sitesinde arşivlendi., genişletilebilir bir açık kaynaklı Python IDE'si.
OpenLP 28 Nisan 2021 tarihinde Wayback Machine sitesinde arşivlendi., açık kaynaklı bir şarkı sözü projeksiyon programı
OpenShot, bir video düzenleme programı
Orange 11 Mayıs 2020 tarihinde Wayback Machine sitesinde arşivlendi., bir veri madenciliği ve görselleştirme çerçevesi
Puddletag, açık kaynaklı, platformlar arası bir ID3 etiket düzenleyicisi
QGIS, ücretsiz bir yazılım masaüstü Coğrafi Bilgi Sistemleri (GIS) uygulaması
qt-recordMyDesktop, recordMyDesktop için bir Qt4 ön ucu
Spyder, bir Python veri bilimi IDE'si
TortoiseHg, Mercurial kaynak yönetimi programı (Hg) için bir grafik arayüz programı
Veusz 24 Mayıs 2021 tarihinde Wayback Machine sitesinde arşivlendi., bilimsel bir komplo uygulaması
KDE Plazma 4'teki sonuç
Marie-Anne Paulze Lavoisier

| Kontes Marie-Anne Paulze Lavoisier |
| --- | --- |
Marie-Anne Lavoisier'nin portresi
Okunuş:  
Doğum: Marie-Anne Pierrette Paulze 20 Ocak 1758(1758-01-20) Montbrison, Loire, Fransa
Ölüm: 10 Şubat 1836 (78 yaşında) Paris, Fransa
Defin yeri: Père Lachaise Mezarlığı 48°51′36″N 2°23′46″E﻿ / ﻿48.860°K 2.396°D﻿ / 48.860; 2.396
Milliyet: Fransız
Evlilik: Antoine Lavoisier (1771-1794); Benjamin Thompson (1805-1809)
Ebeveyn(ler): Jacques Paulze (baba)

Kariyeri
Dalı: Kimya
 

Marie-Anne Pierrette Paulze (d. 20 Ocak 1758, Montbrison, Loire, Fransa - ö. 10 Şubat 1836, Paris, Fransa), Fransız kimyager ve asilzade. Madam Lavoisier, kimyager ve asil Antoine Lavoisier'nin karısıydı. Eşine laboratuvar asistanı olarak destek oldu ve çalışmalarına katkıda bulundu. Çeşitli bilimsel çalışmaların çevirisinde çok önemli bir rol oynadı ve bilimsel yöntemin standartlaştırılmasında etkili oldu.
Hayatı

Babası parlamento avukatı ve finansör olarak çalıştı. Gelirinin çoğu, Fransız monarşisine belirli vergileri toplama ayrıcalığı için ödeme yapan özel bir finansçılar konsorsiyumu olan Ferme Générale'i (Genel Çiftlik) yönetmekten geliyordu. Annesi Claudine Thoynet Paulze, 1761'de öldü. Bunun üstüne 3 yaşındaki Marie-Anne iki erkek kardeşi ile yetim kaldı. Paulze, annesinin ölümünden sonra yerleştirildiği manastırda resmi eğitim aldı.
On üç yaşında Paulze, 50 yaşındaki Count d'Amerval'den bir evlilik teklifi aldı. Jacques Paulze sendikaya itiraz etmeye çalıştı, ancak Ferme Générale'deki işini kaybetme tehdidi aldı. Jacques Paulze, evliliği dolaylı olarak engellemek için meslektaşlarından birine kızının elini istemesini teklif etti. Bu meslektaş, bir Fransız asilzade ve bilim adamı olan Antoine Lavoisier'di. Lavoisier teklifi kabul etti ve Marie-Anne ile 16 Aralık 1771'de evlendi. Lavoisier 28, Marie-Anne ise 13 yaşındaydı.
Lavoisier, Ferme-Générale için çalışmaya devam etti, ancak 1775'te barut yöneticisi olarak atandı. Bunun üstüne çift Paris'teki Cephanelik'e yerleşti. Guillaume François Rouelle'in kimya laboratuvarında eğitim göreren Lavoisier'nin kimyaya karşı ilgisi burada büyüdü. Hem kendisinin hem de Paulze'nin ailesinin sağladığı finansal güvenlik, çeşitli unvanları ve diğer ticari girişimleriyle, son teknoloji bir kimya laboratuvarı kurdu. Paulze kısa sürede bilimsel araştırmalarıyla ilgilenmeye başladı ve kocasının laboratuvar çalışmalarına aktif olarak katıldı.
İlgisi arttıkça, Jean Baptiste Michel Bucquet ve Philippe Gingembre'den kimya ile ilgili resmi eğitim aldı. İkisi de o sıralar Lavoisier'nin meslektaşlarıydı. Lavoisierler, birçok alanda araştırma yapan bir ekip olarak çalışarak zamanlarının çoğunu laboratuvarda birlikte geçirdiler. Ayrıca kimya ile ilgili belgeleri İngilizceden Fransızcaya çevirerek eşine yardımcı oldu. Aslında, laboratuvarda ortaya konan araştırma çabalarının çoğu Paulze ve kocası arasındaki ortak bir çabaydı ve Paulze esas olarak laboratuvar asistanı olarak çalışıyordu.