stanford-oval/wikipedia huggingface dataset:
Nephan Saran
Yaşamı

1924'te İstanbul'da doğdu. İlkokulu İstanbul'da okuduktan sonra, orta öğrenimini Ankara'da tamamladı ve Ankara Hukuk Fakültesi'nde yüksek öğrenim gördü. 1947'de Hukuk Fakültesi'nden mezun oldu.
İki yıl avukatlık yaptı; ardından öğrenimine devam etmek için ABD'ye gitti. "Amerika Çocuk Mahkemeleri Sisteminin Türk Ceza hukukuna uygulanması" konulu teziyle 1955'te St. Louis Üniversitesi'nden yüksek lisans derecesi aldı.
Türkiye'ye dönüşünde Ankara'da Siyasal Bilgiler Fakültesi'nde asistan olarak görev yaptı. St. Louis Üniversitesi'nin bursuyla tekrar ABD'ye gitti, 1960 yılında aynı üniversitede  doktor ünvanını aldı.
1961'de ülkesine döndü ve o sırada İstanbul Üniversitesi Edebiyat Fakültesi bünyesinde yeni kurulmuş olan Sosyal Antropoloji Kürsüsü'nde asistan olarak göreve başladı. Sosyal Antropoloji Kürsüsü'nün kurulması ve gelişmesinde ABD'li antropolog C. W. M. Hart ile birlikte çalıştı. 1967 yılında  "İstanbul Şehrinde Polis ile İlgisi Olan 18 Yaşından Küçük Çocukların Sosyo-Kültürel Özellikleri Hakkında Bir Araştırma" başlıklı tezi ile doçent ünvanını aldı.
1961'den itibaren akademik yaşamını İstanbul Üniversitesi Edebiyat Fakültesi Sosyal Antropoloji Kürsüsü'nde sürdürdü. Haftada 16 saat kadar ders vererek uzun süre ve kürsünün ders yükünü üstlendi. İstanbul Teknik Üniversitesi'nde (İTÜ)  konferanslar verdi. Hart'ın 1969'da Türkiye'den ayrılmasından sonra kürsü başkanı oldu, bu görevi 1987'de emekli olana kadar sürdürdü. 1975 yılında  profesör ünvanı aldı.
Kent antropolojisi alanında C. W. M. Hart'ın  Zeytinburnu Gecekondusu Bölgesi (1969) adlı eserinin Türkçe çevirisini yaptı. 1971'de İstatistik El Kitabı adlı kitabında ölçme ve değerlendirmelerin nasıl yapılması  gerektiğini ele aldı. Doçentlik tezinde ele aldığı konunun devamı niteliğinde olan "Üniversite Gençliği: Öğrencilerin Sosyo-Ekonomik Yapısı ile Öğrenci Hareketlerinin Teorik ve Deneysel Seviyede Açıklanması (1975)  başlıklı çalışmasında Türkiye'deki 1968-1971 yılları arasındaki öğrenci hareketlerini inceledi. 1966-1973 arasında son sınıf antropoloji öğrencilerine yaptırdığı, Türkiye'nin değişik bölgelerindeki köy topluluklarının sosyo-kültürel yapısını araştıran, gelenek-görenek ve kurumlarını tanımlamaya çalışan betimleyici araştırmaları analiz ederek Köylerimiz (1984) adlı çalışmasını yayımladı.  Bu çalışmada geleneksel köy toplamlarında yeni bir ailenin kuruluşu, aile örgütü ve aile yaşantısını ele aldı.
İstanbul Üniversitesi Antropoloji Bölümü mezunları tarafından 1992 yılında Antropoloji Derneği'nin kuruluşuna öncülük etti.
29 Kasım 2008 tarihinde öldü.
Eserleri

İstanbul Şehrinde Polisle İlgisi Olan Onsekiz Yaşından Küçük Çocukların Sosyo-Kültürel Özellikleri Hakkında Bir Araştırma, 1968
İstatistik El Kitabı, 1971.
Üniversite Gençliği: Öğrencilerin Sosyo-Ekonomik Yapısı ile Öğrenci Hareketlerinin Teorik ve Deneysel Seviyede Açıklanması, 1975,
Köylerimiz, 1984 (Taylan Akkayan ile birlikte)
Çalışan Gençliğin İşbaşında Eğitimi Çıraklık, Kalfalık, Mesleğe Yönelme Sorunları, 1988
Antropoloji,1993
Alman Demokrat Partisi

| Alman Demokrat Partisi Deutsche Demokratische Partei |
| --- | --- |
Kuruluş tarihi: 1918 (106 yıl önce) (1918)
Kapanış tarihi: 1930 (94 yıl önce) (1930)
Birleşme: Alman Devlet Partisi
Gençlik kolu: Genç Demokratlar
İdeoloji: Klasik liberalizm Sosyal liberalizm Cumhuriyetçilik Ekonomik liberalizm İlerlemecilik
Siyasi pozisyon: Merkezden merkez sağa
Resmî renkler:   Siyah   Kırmızı   Altuni
Alman Demokrat Partisi (Almanca: Deutsche Demokratische Partei ya da kısaca DDP), Weimar Cumhuriyeti'nde 1918-1930 yılları arasında etkili olan liberal bir siyasi partidir. Kasım 1918'de İlerici Halk Partisi'nin eski liderleri, Ulusal Liberal Parti'nin sol görüşlü üyeleri ve kendilerine Demokratlar (Almanca: Demokraten) diyen yeni bir grup tarafından kuruldu.
1930'da parti, Halkın Ulusal Reich Derneği ile birleşerek Alman Devlet Partisi'ni oluşturdu.
Seçim sonuçları

| Seçim yılı | Toplam oy | % | Sandalye | +/– |
| --- | --- | --- | --- | --- |
| 1919 | 5.641.825 | 18.6 (3.) | 75 / 423 | Yeni kuruldu. |
| 1920 | 2.333.741 | 8.3 (6.) | 39 / 459 |  36 |
| Mayıs 1924 | 1.655.129 | 5.7 (7.) | 28 / 472 |  11 |
| Aralık 1924 | 1.919.829 | 6.3 (6.) | 32 / 493 |  4 |
| 1928 | 1.479.374 | 4.8 (6.) | 25 / 491 |  7 |
John Travolta Wannabe

John Travolta Wannabe Güney Koreli kız grubu T-ara'nın 2. mini albümüdür.Mini albümün yeniden düzenlenmiş halinin ismi Roly-Poly in Copacabana olarak değiştirilmiş ve 2 Ağustos 2011'de sınırlı sayıda yayımlanmıştır.
Yayımlanma

8 Haziran 2011'de T-ara'nın Temmuz ayında John Travolta Wannabe 'nin çıkışını gerçekleştireceği duyuruldu.Çıkış parçası daha önce de T-ara ile birlikte "Bo Peep Bo Peep" de çalışmış Shinsadong Tiger ve Choi Gyu Sung tarafından oluşturuldu.Albüm ismini John Travolta'nın başrolünde oynadığı Saturday Night Fever (Cumartesi Gecesi Ateşi) filminden almaktadır.
24 Haziran'da Core Contents Media  "Roly-Poly" nin  59 saniye uzunluğunda bir teaser'ını yayımladı. Teaser hayranların istediği üzerine normalde planlanmış olan programdan 3 gün önce yayımlanmıştı.Şarkının 12 dakikalık klibi ise 4 Temmuz'da yayımlandı.
Satış performansı

Ağustos 2011'de "Roly-Poly" satışlardan 2 milyon doların üstünde gelir elde ederek yılın en iyi hasılatını elde eden şarkı olmuştur.
Tekrar yayımlanma

Core Contents Media 1 Ağustos'ta yaptığı duyuruda John Travolta Wannabe 'nin Roly-Poly In Copacabana ismi ile yeniden piyasaya sürüleceği ve sadece 10,000 kopya ile sınırlandırılacağını belirtti.Bu albüm öncekinden farklı yeni bir tane şarkı içeriyordu; "Roly-Poly" Eurodance remix şeklinde yeniden düzenlenmiş ve ismi de Roly-Poly In Copacabana olarak değiştirilmişti.
Parça listesi

| No>  | Başlık | Söz yazar(ları)ı | Besteci(ler) | Düzenleme | Süre |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- |
| 1. | "Roly-Poly"   | Shinsadong Tiger, Choi Gyu Sung | Shinsadong Tiger, Choi Gyu Sung | Shinsadong Tiger, Choi Gyu Sung | 3:34 |
| 2. | "Jinjja Jinjja Joahae" (진짜 진짜 좋아해, "I Really Really Like You") | Nang-ee, Beom-ee | Nang-ee, Beom-ee | Nang-ee, Beom-ee | 3:27 |
| 3. | "Yayaya" (Remix ver.) | E-Tribe | E-Tribe | E-Tribe, Chang Jun Ho | 3:33 |
| 4. | "Wae Ireoni" (왜 이러니, "Why Are You Being Like This?") (Remix ver.) | Lee Eun Jin (Yangpa) | Kim Do Hoon, Lee Sang Ho | Lee Sang Ho | 3:49 |
| 5. | "Ma Boo" (Remix ver.) | Kim Do Hoon, Rhymer | Kim Do Hoon | Kim Do Hoon | 3:29 |
| 6. | "Mollayo" (몰라요, "I Don't Know") (Remix ver.) | Shinsadong Tiger, Choi Gyu Sung | Shinsadong Tiger, Choi Gyu Sung | Shinsadong Tiger, Choi Gyu Sung | 3:47 |
| 7. | "Gwaenchanhayo" (괜찮아요, "I'm Okay") (Remix ver.) | Choi Gyu Sung | Choi Gyu Sung | Choi Gyu Sung | 3:59 |
| Toplam süre: | Toplam süre: | Toplam süre: | Toplam süre: | Toplam süre: | 25:33 |
Parça listesi > Roly-Poly in Copacabana

| No>  | Başlık | Süre |
| --- | --- | --- |
| 1. | "Roly-Poly in Copacabana" (Roly-Poly in 코파카바나) | 3:29 |
| Toplam süre: | Toplam süre: | 29:09 |
Yayımlanma tarihleri

| Ülke | Tarih | Format | Şirket |
| --- | --- | --- | --- |
| Bütün dünyada | 29 Haziran 2011 | Dijital indirme | Core Contents Media |
| Güney Kore | 29 Haziran 2011 | Dijital indirme | Core Contents Media |
| Güney Kore | 30 Haziran 2011 | CD | Core Contents Media |
| Güney Kore | 22 Ağustos 2011 | CD (Yeniden yayımlanma) | Core Contents Media |
Jang Hyuk

Jang Hyuk (Jang Hyeok; d. 20 Aralık 1976), Güney Koreli erkek oyuncu ve şarkıcı.
Rol aldığı televizyon dizileri

Beautiful Mind (KBS2/2016)
The Merchant: Gaekju 2015 (KBS2/2015-2016)
The Producers (KBS2/2015) "cameo"
Shine Or Go Crazy (MBC/2015)
You Are My Destiny (MBC/2014)
IRIS 2 (KBS/2013)
Tree With Deep Roots (SBS / 2011)
Midas (SBS / 2011)
The Slave Hunters (KBS2, 2010)
Tazza (SBS, 2008
Ryokiteki na Kanojo (TBS, 2008) “cameo”
Robber (SBS, 2008)
Thank You (MBC, 2007)
Great Ambition (SBS, 2002)
Successful Story of a Bright Girl (SBS, 2002)
School (KBS, 2002)
The Earth of Wang Reung (SBS, 2000)
Into the Sunlight (MBC, 1999)
School 1 (KBS2/1999)
Love You and Love You (SBS, 1998)
Model (SBS, 1997)
Rol aldığı filmler

Empire Of Lust (2015)
Innocent Thing (2014)
The Flu (2013)
The Client (2011)
Rabbit and Lizard (2009)
Five Senses of Eros (2009)
Penthouse Elephant (2008)
Dance of the Dragon (2007)
Beastie Boys (2007)
Windstruck (2004)
Please Teach Me English (2003)
Public Toilet (2002)
Jungle Juice (2002)
Volcano High (2001)
Zzang (1998)
| --- | --- |
Otorite kontrolü :  BNE: XX4823846  BNF: cb167100817 (data)  ISNI: 0000 0001 1809 156X  MusicBrainz: 105cd83f-5ddf-43be-a164-852db9973cde  NLK: KAC201325812  SUDOC: 178343315  VIAF: 169056223
Urgan asma

Urgan asma
Urgan asma, uzun bir ip, urgan ya da halatı kolayca taşınır, yeniden kullanıma hazır, torbalayarak, dolaba kapatarak veya asarak ayak altından uzaklaştırılabilir bir paket haline getirmek için yapılan bir toplama, sarma, bağlama yöntemidir. Bu yapılmazsa ip istenmeyen yerlere takılabilir, sarılabilir, başka işlemlere engel olabilir. Roda yapmak da denir.
En basit urgan asma yönteminde uzun ip bir avuçtan sarkan eşit halkalar olarak toplanır. En sondan bir-iki evvelki bir halka elden düşürülüp öbür halkaların iki katı büyüklüğe getirilir. Bu uzun halka, öbür halkalar üzerine sıkıca ele yakın sarılır, sargı ucundaki ip dirseği, elin altından geçirilip, arka tarafta, ipin hepsini, tutup dağılmadan taşımak veya örneğin bir kancaya asmak için kullanılır.
Urgan asma 1: Urgan bir avuçta toplandıktan sonra
Urgan asma 2: Son iki halka bir ve geniş olmuş
Urgan asma 3: Uzun halka kemer olmuş saracak
Urgan asma 4: Kemer urgan destesini sarıyor
Urgan asma 5: Deste gözünden geçirilip asılır
Claude Cheysson

| Claude Cheysson |
| --- | --- |

Fransa Dış İlişkiler Bakanı
Görev süresi 22 Mayıs 1981 - 7 Aralık 1984
Cumhurbaşkanı: François Mitterrand
Başbakan: Pierre Mauroy Laurent Fabius
Yerine geldiği: Jean François-Poncet
Yerine gelen: Roland Dumas
Kişisel bilgiler
Doğum: 13 Nisan 1920(1920-04-13) Paris, Fransa
Ölüm: 15 Ekim 2012 (92 yaşında) Paris, Fransa
Partisi: Sosyalist Parti
Claude Cheysson (d. 13 Nisan 1920, Paris - ö. 15 Ekim 2012, Paris) Fransız diplomat ve siyasetçi.
École Polytechnique'i ve École Nationale d'Administration'u (Ulusal İdare Okulu) bitirmiştir. Vichy Ordusunda görev aldıysa da daha sonra Fransa'dan kaçmış ve İspanya-Fransa sınırında kısa bir süre tutsak olduktan sonra, Casablanca'ya geçip Özgür Fransa Kuvvetleri'nin 2. zırhlı tümeninde tank subayı olarak görev almıştır. Normandiya Çıkarması ve Paris'in Kurtuluşu gibi önemli olaylara katılmıştır.
1948 yılında Filistin'de gözlemci olmuş, 1948-1952 yıllarında Bonn'da ve 1952-1954 yıllarında Vietnam'da diplomatik görevler üstlenmiş, Pierre Mendès France'ın 1954-1955 yılları arasında kabine şefi yardımcılığı ve müdürlüğü görevini yürütmüş, 1956 yılında Alain Savary'nin teknik danışmanlığında bulunmuş, 1957-1966 yılları arasında Afrika'da önemli görevler üstlenmiş (5 yıl Afrika Teknik İşbirliği Komisyonu Genel Sekreterliği ve 4 yıl da Sahra Teşkilatı Genel Müdürülüğü), 1966-1970 yıllarında Endonezya Büyükelçiliği, 1970-1973 yılları arasında Kongo Potasyum Şirketi Genel Müdürlüğü yapmış, 1973-1981 yılları arasında Gelişmekte olan ülkeler ile ilişkilerden sorumlu Avrupa Komiseri olmuştur. 1981-1984 yılları arasında Dış İlişkiler Bakanı olmuştur. 1985-1989 yıllarında Akdeniz Politikası ve Kuzey-Güney ilişkilerinden sorumlu Avrupa Komiserliği görevinde bulunmuş, 1989-1994 yılları arasında da Avrupa Parlamentosu milletvekili olmuştur.
Görevler

Avrupa Komisyonu
6 Ocak 1973 - 21 Mayıs 1981: Gelişmekte olan ülkeler ile ilişkilerden sorumlu Avrupa Komiseri
6 Ocak 1985 - 5 Ocak 1989: Akdeniz Politikası ve Kuzey-Güney ilişkilerinden sorumlu Avrupa Komiseri
Avrupa Parlamentosu
25 Temmuz 1989 - 17 Temmuz 1994: Avrupa Parlamentosu milletvekili
Hükûmet
22 Mayıs 1981 - 7 Aralık 1984: Dış İlişkiler Bakanı
Bernard Glasser

Bernard M. Glasser (3 Haziran 1924; ö. 2 Ocak 2014), Amerikalı film yapımcısı ve yönetmeni. 1970'li yıllara damga vuran bilimkurgu-macera türünde Space Master X-7, The Return of the Fly, Run Like a Thief ve Triangle  adlı filmlerin yapımcılığını ve yönetmenliğini üstlenmiştir.
3 Haziran 1924 tarihinde Chicago'da doğmuştur. Joan Glasser ile evli 4 çocuk sahibi ünlü yönetmen 2 Ocak 2014'te (89 yaşında) Los Angeles'ta ölmüştür.
Kütle merkezi

Çocuk baş parmağında oyuncağı dengede tutabilmek için kütle merkezi prensibinden yararlanmaktadır.
Fizikte, uzaydaki ağırlığın dağılımının ağırlık merkezi, birbirlerine göre olan ağırlıkların toplamlarının sıfır olduğu noktadır. Ağırlık dağılımı, ağırlık merkezi etrafında dengelenir ve dağılan ağırlığın kütle pozisyon koordinatlarının ortalaması onun koordinatlarını tanımlar. Ağırlık merkezine göre formüle edildiği zaman mekanikte hesaplamalar basitleşir.
Deformasyonun yok sayıldığı cisimlerde durumunda, ağırlık merkezi sabitlenir ve eğer cismin değişmeyen bir yoğunluğu varsa, o zaman sentroidde yer alır. Ağırlık merkezi, boş veya nal gibi açık biçimli cisimlerde olduğu gibi, fiziksel cismin dışında da yer alabilir. Ayrı cisimlerin dağılımında, Güneş Sistemi'ndeki gezegenler gibi, ağırlık merkezi sistemin herhangi özel bir üyesinin pozisyonuyla bağdaştırılamaz.
Ağırlık merkezi uzayda kütlelerin dağılımını, gezegensel cisimlerin lineer ve açısal momentumu ve deformasyonun yok sayıldığı cisimlerin dinamiğinde, içeren mekanikteki hesaplamalar için yararlı bir referans noktasıdır. Yörüngesel mekanikte, gezegenlerin hareketlerinin denklemleri ağırlık merkezinde yer alan nokta kütleler olarak formüle edilir. Kütle çerçevesinin merkezi koordinat sisteminin orjinine göre geride kalan ağırlık merkezinin olduğu eylemsizlik çerçevesidir.
Tarih

“Ağırlık merkezi” tanımı ilk olarak eski Yunan fizikçi, matematikçi ve mühendis olan Arşimet tarafından kullanılmıştır. Yer çekimiyle ilgili varsayımları basitleştirmek için çalışmıştır. Sonuç olarak da şu an kullandığımız ağırlık merkezi denilen matematiksel özelliğe ulaşmıştır. Arşimet, kaldıraç üzerine kaldıraç boyunca değişik noktalardaki ağırlıklarla uygulanan torkun bütün kütlelerin tek bir noktaya - onların ağırlık merkezine - hareket ettirilmesiyle oluşacak kuvvetin aynı olacağını göstermiştir.
Euler'in ikinci kanununda yer alan ağırlık merkezine göre Newton'un ikinci kanunu tekrar formüle edilmiştir.
Tanım

Uzayda kütlelerin dağılımının merkezindeki tek nokta olan ağırlık merkezi, ağırlıkların bulunduğu pozisyonların vektörlerinin o noktaya göre toplamını sıfır olma özelliğine sahiptir. İstatistikte, ağırlık merkezi uzayda kütle dağılımının ortalamasıdır.
Tanım > Parçacıkların sistemi (Pi)

R, ağırlık merkezinin koordinatları
ri, yer aldıkları koordinatlar, i = 1,...,n
mi, her birinin kütlesi, i = 1,...,n
R için bu denklemi çözdüğümüzde, aşağıdaki formülü elde edilir:
M bütün parçacıkların kütlelerinin toplamı.
Tanım > Sürekli hacim

Eğer kütle dağılımı V hacminde ve ρ(r) yoğunluğunda sürekli ise, ağırlık merkezine, R, göre bu hacimdeki noktaların koordinatlarının integrali sıfıra eşittir.
Bu denklemi R için çözersek, aşağıdaki denklem elde edilir:
M, bu hacimdeki toplam kütle
Eğer kütle dağılımı sabit bir yoğunluğa sahip ise, başka bir deyişle ρ sabit ise, hacmin sentroidi ile ağılık merkezi aynı olmuş olur. Ağırlık merkezi, düzlemdeki orta nokta demek değildir. İstatistikte, orta nokta ortalama ile aynı şey değildir.
Tanım > Barycentric koordinatlar

İki parçacıklı sistemin, P1 ve P2, ağırlık merkezinin R koordinatları aşağıdaki gibi verilmiştir.
m1; birinci parçacığın kütlesi


m2; ikinci parçacığın kütlesi
Toplam kütle yüzdesi, %100 P1 ve %0 P2'den %0 P1 ve %100 P2'ye göre değişiklik gösterdiğinde, kütle merkezi R P1 ve P2 arasında hareket eder. Her bir noktanın kütlesel yüzdesi o çizginin üzerinde bulunan R noktasının görüntü koordinatları diye gösterilebilir. Buna barycentric koordinatları diye adlandırılır. Bu yöntemi yorumlamanın diğer bir yolu ise göreli veriler hakkındaki momentlerin mekanik dengesidir. Bu sayı kütle merkezindeki toplam denge kuvvetiyle dengelenen toplam momenti verir. Bu, düzlemde ve uzaydaki görüntü koordinatlarını tanımlamak için sırasıyla üç nokta ve dört nokta ile genellenebilir.
Tanım > Periyodik sınır şartları ile olan sistemler

Periyodik sınır şartlarıyla olan sistemlerdeki parçacıklar için, iki parçacık bu sistemin her iki karşı tarafında bulunmasına rağmen komşu olabilirler. Bu genellikle moleküler dinamik simülasyonlarında, örneğin rastgele pozisyonlarda çarpışmalarda veya bazen komşu atomlar periyodik sınırlarda kesiştiğinde meydana gelir. Çarpışmalar periyodik sınırlarla karşı karşıya kaldıklarında, kütle merkezinin hesaplanması yanlış olur. Periyodik sisitemler için kütle merkezinin hesaplanması için genellenmiş metot, düz çizgide çember varmış gibi her bir koordinatı, x ve y ve/veya z, işlemek içindir. Hesaplama her parçacığın x koordinatını alır ve bir açıya göre planlar.
xmax = x yönündeki sistem boyutu. Bu açı için, iki yeni nokta  (\xi _{i},\zeta _{i}) genellenebilir:
(\xi ,\zeta ) düzleminde, bu koordinatlar yarıçapı 1 olan çember üstünde bulunurlar. Her parçacık için  \xi _{i} ve  \zeta _{i} değerlerinin toplamından, ortalama  {\overline {\xi }} ve  {\overline {\zeta }} hesaplanır. Bu değerler, kütle merkezinin x koordinatından elde edildiği yeni bir açı,  {\overline {\theta }}, meydana getirir:
Bu işlem tüm boyutlar için kütle merkezinin hesaplanması için tekrar edilir. Bu algoritma, tahmin etmek veya çarpışma analizini kullanarak periyodik sınırlardaki çarpışmaları “açmak” yerine, “en iyi” kütle merkezinin neresi olduğunu matematiksel olarak karar vermeye yardımcı olur. Eğer  ({\overline {\xi }},{\overline {\zeta }})=(0,0) olduğunda,  {\overline {\theta }} tanımlanamaz.Bu sonuç doğru çünkü sadece bütün parçacıklar kesin olarak uzayda olduğunda bu meydana gelir. Bu şartta, onların x koordinatı matematiksel olarak periyodik sistemde tanımlanır.
Kütleçekiminin merkezi

Kütleçekiminin merkezi kütleçekimi kuvvetinin sıfırlanmasından kaynaklanan net torkun olduğu cisimdeki bir noktadır. Kuvvet alanına dik şekilde hareket eden kütleçekiminin olduğu Dünya'nın yakınındaki yüzeyde, kütleçekimi merkezi ve herhangi bir cismin kütle merkezi aynıdır.
Uçakların, araçların ve gemilerin dinamiği ile ilgili çalışma, sistemin Dünya'nın yer çekimine yakın hareket ettiğini ve bunun sonucunda da yer çekimi merkezi ve kütle merkezi terimlerinin yer değiştirilebilir şekilde kullanılabilceğini farzetmektedir.
Fizikte, kütle dağılımının modelinde kullanılan kütle merkezinin yararları sürekli bir cismin net kütleçekimini hesaba katarak gözlemlenebilir. Cismin hacminin V, özkütlesinin de her r noktası için o hacimde ρ(r) olduğunu varsayın. Paralel kütleçekimi alanında kuvvet,
dm = r noktasındaki kütle

g = kütleçekimi ivmesi ve

k = dikey yönü tanımlayan vektör birimi
Bu hacimde R noktasını referansa noktası olarak seçin ve bu noktadaki net kuvvet ve torku hesaplayın,
ve
Eğer referans noktası kütle merkezi olacak şekilde R seçilirse,
Net tork sıfıra eşit anlamındadır. Net tork sıfır olduğu için cisim, o cismin kütlesinin kütle merkezinde yoğunlaşmış gibi hareket edecektir.
Rijit cisim için kütleçekimi merkezi referans noktası olarak seçilerek, kütleçekimi kuvetleri cismin dönmesine neden olmayacak. Diğer bir deyişle, cismin ağırlığı kütle merkezinde yoğunlaşmış gibi düşünülebilir.
Lineer ve açısal momentum

Parçacıkların toplamının lineer ve açısal momentumu, kütle merkezine göre parçacıkların hızlarının ve pozisyonlarının ölçülmesiyle basitleştirilebilir. mi kütleli Pi, i=1,...,n parçacıkları ri koordinatlarında bulunuyorlar ve hızları da vi. R'yi referans noktası olarak seçtiğimizde hız ve pozisyon vektörlerini aşağıdaki gibi hesaplanır,
Referans noktası R'ye göre toplam lineer ve açısal momentum vektörleri
ve
Eğer R noktası kütle merkezi olarak seçilirse, bu eşitlikler şu şekilde basitleştirilir,
m toplam kütle, p lineer momentum ve L açısal momentum.
Newton'un hareket kanunları, hiçbir dış kuvvetin olmadığı herhangi bir sistem için sabit bir momentuma ihtiyaç duyar. Diğer bir deyişle, kütle merkezi sabit hızla hareket eder. Bu klasik iç kuvvetler, manyetik alan, elektrik alanı, kimyasal reaksiyonlar vs ile birlikte olan bütün sistemler için uygulanır. Daha resmi şekilde, bu Newton'un üçüncü kanunu'na uyan herhangi bir iç kuvvet için doğrudur.
Kütle merkezini belirlemek

Bir cisim üstünde kütle merkezinin deneysel olarak bulunması cisim üzerindeki kütleçekimi kuvvetlerini kullanır ve Dünya'nın yüzeyine yakın bir yerde bulunan paralel kütleçekimindeki kütle merkezinin kütleçekimiyle aynı olduğu gerçeğine dayanır.
Simetri eksenine sahip ve sabit özkütleli cismin kütle merkezi mutlaka bu eksen üzerinde olmalıdır. Böylece, sabit yoğunluklu dairesel silindirin kütle merkezi, silindirin ekseni üzerinde onun kütle merkeziyle aynı yerdedir. Aynı şekilde, sabit özkütleli küresel simetrik cismin kütle merkezi kürenin merkezidir. Genel olarak, herhangi bir simetrik cisim için, onun kütle merkezi simetrinin sabit noktasıdır.
Kütle merkezini belirlemek > İki boyutlu cisimler

Kütle merkezini belirlemek için kullanılan deneysel metot, cismi iki noktadan uzaklaştırmak içindir ve bu uzaklaşmış noktaları çekül doğrusuna düşürmektir. Bu iki doğrunun kesiştiği yer kütle merkezidir.
Cismin şekli mutlaka matematiksel olarak önceden karar verilmiş olmalı, fakat bu bilinen bir formülü kullanmak için çok karmaşıktır. Bu durumda, bu karmaşık şekil kütle merkezinin kolay bulunabileceği daha basit şekillere bölünebilir. Eğer toplam kütle ve kütle merkezi her alan için bulunmuşsa, bütünün kütle merkezi bu merkezlerin ortalaması olur. Bu metot, negatif kütle olarak sayılan, boşlukları olan cisimler için bile kullanılabilir.
İntegerometre olarak da bilinen planimetrenin gelişimi, sentroidin veya standard olmayan iki boyutlu cismin kütle merkezini bulmak için kullanılabilir. Bu metot standard olmayan, yumuşak veya diğer metotların çok zor olduğu karmaşık sınırları olan cidimlere de uygulanabilir. Bu sıklıkla gemi yapımcıları tarafından gerekli yerdeğişimini ve suya batmamanın merkezini karşılaştırmak ve alabora olmasını engellemek için kullanılır.
Kütle merkezini belirlemek > Üç boyutlu cisimler

Üç boyutlu cisimlerin kütle merkezini deneysel olarak bulmak için kullanılan metot, cismin üç noktasından kütlenin ağırlığına; W= -Wk (k dikey yönün birim vektörü), karşı koyan F1, F2 ve F3 kuvvetlerini ölçerek başlar. r1, r2 ve r3'ü destek noktalarının pozisyon koordinatları olarak seçersek, kütle merkezinin R koordinatları net torkun sıfıra eşit olduğu şartı sağlarlar.
ya da
Bu eşitlik, kütle merkezinin yatay düzlemdeki koordinatları olan R* verir.
Kütle merkezi dikey çizgi L üzerindedir.
Kütle merkezinin üç boyutlu koordinatları, bu kuvvetlerin cisimden geçen yatay iki düzlem için ölçülebilmesi için cisim ile iki kere deney yapılarak karar verilir. Kütle merkezi bu iki deneyden elde edilen L1 ve L2 çizgilerinin kesişimidir.
Uygulamaları

Mühendisler kütle merkezi arabanın tutuşunu aşağıya çeksin diye spor arabaların tasarımında kullanırlar. Sırıksız yüksek atlama yapanlar, çubuğun üstünden rahat geçebilmek için kütle merkezinden yararlanırlar.
Uygulamaları > Astronomi

Kütle merkezi astronomide ve barycenter e karşılık gelen astrofizikte önemli bir rol oynar. Barycenter her iki cisminde dengede olduğu noktadır; iki veya daha fazla cismin birbirlerinin yörüngesinde döndüğü kütle merkezidir. Ay Dünya'nın yörüngesinde döndüğünde veya bir gezegen yıldızın etrafında döndüğünde, her iki cisim de büyük cismin merkezinden uzakta olan bir noktanın etrafında döner.