stanford-oval/wikipedia huggingface dataset:
Açısal hız
Üç boyutta parçacık

Üç boyutta, açısal hız biraz daha karışık bir hal almaktadır. Bu durumlarda açısal hız bir vektör olarak kabul edilir ve artık bir büyüklüğünün yanında ayrıca bir yönü vardır. Büyüklük açısal sürati ifade ederken, yön ise dönüş eksenini gösterir. Sağ el kuralı açısal hızın pozitif olduğu yönü gösterir.  {\vec {u}} sembolünü anlık dönüş eksenine bağlı vektör olarak kabul edersek, vektörün üzerinden bakıldığında dönüş saat yönünün tersine doğrudur. Bu durumda açısal hız vektörü şu şekilde ifade edilir: {\vec {\omega }}={\frac {d\phi }{dt}}{\vec {u}}
Tıpkı iki boyutta parçacıkta olduğu gibi, parçacık yarıçap üzerinde bir hız vektörü bileşeni olmasını ister ve ayrıca bir başka bileşende bu yarıçapa dik olmalıdır. Merkez noktasındaki bileşenin ve dik olan bileşenin birleşmesi sonucu bir dönüş yüzeyi meydana gelir ve bu yüzeyde parçacığın hareketi tıpkı iki boyutlu hareketteki gibidir. Bu durumda dönüş ekseni düz bir çizgi halini alır ve bu eksen açısal hızın yönü olarak belirlenir. Birim vektör  {\vec {u}} kullanılarak açısal hız formülü (iki boyut için) şöyle yazılabilir:
 {\vec {\omega }}={\frac {|\mathrm {\mathbf {v} } |\sin(\theta )}{|\mathrm {\mathbf {r} } |}}\,{\vec {u}}
ve vektör çarpımı ile şu şekilde düzenlenebilir:
 {\vec {\omega }}={\frac {{\vec {r}}\times {\vec {v}}}{|{\vec {r}}|^{2}}}
Eğer bir nokta  \omega _{2} ile  F_{2} ye göre döner ise, diğer bir noktada  \omega _{1} ile  F_{1} e göre dönerse bu iki noktanın açısal hızını  F_{1} e göre  \omega _{1}+\omega _{2} ile gösterebiliriz. Açısal hız bu şekilde tanımlandığı zaman bir gerçek vektör haline gelir çünkü iki eklenimi vardır:
İçeri bir yükleme ki bu yükleme; ilişkisel, değiştirilebilen, dağıtılabilen ve sıfır birim elemanı içerir
Dışarıdan yükleme ise, dış noktanın normal özelliklerine bağlıdır.
Bu eklenimler vektör boşluğunun tanımıdır. Formül olarak yazılırken en çok zorlanılan birim değiştirilebilen eklenimdir. Eğer   R=e^{Wt} dönüş matrisi olursa zamanda sonsuz dönümün türevidir. Bu sebepten dolayı;
 R=I+W\cdot dt+{1 \over 2}(W\cdot dt)^{2}+...
ile ifade edilebilir. Genellikle dönüşler değiştirilebilir değildir ancak sonsuz dönüş eklendiği zaman formülümüz;
 (I+W_{1}\cdot dt)(I+W_{2}\cdot dt)=(I+W_{2}\cdot dt)(I+W_{1}\cdot dt) ve  \omega _{1}+\omega _{2}=\omega _{2}+\omega _{1} alınabilir.
Noktalara göre dönüş

Belirli bir noktaya göre oluşan dönüşün üç vektörünün, herhangi bir zaman aralığındaki açısal hızları eşit olmalıdır. Bu tür noktalardaki her vektör bir önceki konudaki (hareket eden parçacık) gibi sabit değeri olan vektörlerdir. Bu konu hareket eden parçacığın dönüşüne benzese de, esnemez-katı cisimlerle yakından bağlantılı olduğu için daha önemlidir ve ölçümler için özel araç ve gereçler üretilmiştir. Bir noktaya bağlı dönüşün açısal hızı bulmanın iki yolu vardır bunlar; açısal hız vektörü ve açısal hız gergisidir. Bu iki birim birbirleri ile bağlantılıdır ve birbirlerini bulmada kullanılabilirler.
Bir noktaya göre açısal hız

Bir noktaya göre açısal hızın tanımı genel tanımla aynıdır ve bir farklılık göstermez. Euler teoremine göre bir noktaya bağlı oluşan bir dönüşün anlık bir dönüş ekseni vardır ve bu eksen herhangi bir zamanda incelendiğinde bulunmalıdır. Bir noktaya bağlı dönüşte açısal hız dönüş ekseni üzerinde yer alır. Eksene dik olan enine herhangi bir düzlemin iki boyutlu dönüş yapması gerekir. Bu sebeple herhangi bir T anındaki açısal hızın büyüklüğü iki boyutlu dönüşle tutarlı olmalıdır. Açısal hız toplam uygulaması ile tanımlanabilen bir vektördür. Birimleri birbirlerinin türevleri alınarak bir noktaya göre hareketin bulunmasını sağlar. (Euler açıları ya da dönüş matrisi)
Bir noktaya açısal hız vektörü eklenimi

Genel yaklaşımda, açısal hız vektörlerine yapılan toplam uygulaması hareket bileşimi ile tanımlanabilir. Bir noktaya bağlı dönüşlerde areket bileşimini uygulamak genel tanıma kıyasla daha kolaydır çünkü yapılan işlemler sonucunda ortaya çıkan son matris her zaman dönüş matrisinin bir ürünüdür. Genel durumda toplam değiştirilebilir. 
 \omega _{1}+\omega _{2}=\omega _{2}+\omega _{1}
Bir noktaya bağlı olarak vektörlerin bileşenleri

Formüle  {\boldsymbol {\omega }}={\frac {\mathbf {r} \times \mathbf {v} }{|\mathrm {\mathbf {r} } |^{2}}} 
gerekli eklemeler yapıldığında:
 {\vec {\omega }}={\frac {{\vec {e}}\times {\dot {\vec {e}}}}{|{\vec {e}}|^{2}}}
 {\vec {\omega }}={\vec {e}}_{1}\times {\dot {\vec {e}}}_{1}={\vec {e}}_{2}\times {\dot {\vec {e}}}_{2}={\vec {e}}_{3}\times {\dot {\vec {e}}}_{3}.
Matrisin kolonlarının vektörün noktaya bağlı bileşenleri olduğu için bize bir noktaya bağlı açısal hızın değerini ve türevini bulmamızı sağlar  \omega .
Euler açılarından bileşenler
Açısal hızın bileşenleri ilk olarak Leonhard Euler tarafından ve kendi yarattığı Euler açıları ile hesaplanmıştır ve orta bir noktaya göre temelleri bulunmuştur:
•Bir eksen devinim eksenidir.
•Merkez noktasından hareket eden düğüm noktaları nütasyon ekseni oluşturur.
•Bir eksende gerçek dönüş eksendir.
Euler yaptığı araştırmalar ile açısal hızın birimlerinin üç eksen ile çarpının aralarındakş açıların türevine eşit olduğunu kanıtlamıştır. (Bu sonuçlar ayrıca ilk dönüşün temellerini üç birincil euler dönüşü olarak tanımlanmasını sağlar.
 {\vec {\omega }}={\dot {\alpha }}\mathbf {u} _{1}+{\dot {\beta }}\mathbf {u} _{2}+{\dot {\gamma }}\mathbf {u} _{3}
Bu formülde tabanlar ortonormal değildir ve kullanımı zordur, ancak bu formül ile hız vektörü hareket noktasına göre değiştirilebilir ve bunun için formül tabanları ile oynamak yeterlidir. Örnek olarak tabanlardan biri değiştirildiğinde:
 {\vec {\omega }}=({\dot {\alpha }}\sin \beta \sin \gamma +{\dot {\beta }}\cos \gamma ){\mathbf {I} }+({\dot {\alpha }}\sin \beta \cos \gamma -{\dot {\beta }}\sin \gamma ){\mathbf {J} }+({\dot {\alpha }}\cos \beta +{\dot {\gamma }}){\mathbf {K} }
bu formüldeki IJK birim vektördür ve hareket eden cisme göre değişir. Bu örnek z-x-z düzenlenmesinin Euler açıları için kullanılması ile bulunmuştur.
Sonsuz küçük dönülerinin matrislerinin bileşenleri

Açısal hız vektörlerinin bileşenleri eğer var ise sonsuz küçük dönüşlerden şu şekilde hesaplanabilir;
•Her dönüş matrisin bir özdeğeri olduğu için (genellikle +1'dir) bize dönüş eksenini verir. 
•Temel değerleri sonsuz küçük değerden türetilmiştir.
Açısal hız gergisi

Dönüş matrislerinden giriş bölümü açıklanabilir. Herhangi bir vector  {\vec {r}} bir eksen etrafında  {\vec {\omega }} açısal hızı ile dönerken bu formül kullanılabilir;
 {\frac {d{\vec {r}}(t)}{dt}}={\vec {\omega }}\times {\vec {r}}
Bu formülde açısal hız gergisini açısal hız  \omega  ile bağlantılı şekilde yazabiliriz;
 W(t)={\begin{pmatrix}0&-\omega _{z}(t)&\omega _{y}(t)\\\omega _{z}(t)&0&-\omega _{x}(t)\\-\omega _{y}(t)&\omega _{x}(t)&0\\\end{pmatrix}}
Bu formüldeki gergi W(t) bir  ({\vec {\omega }}\times ) çarpımı gibi davranır;
 {\vec {\omega }}(t)\times {\vec {r}}(t)=W(t){\vec {r}}(t)
Matristeki A(t), açısal hız gergisi W ile şu şekilde bulunabilir:
 {\frac {d{\vec {r}}(t)}{dt}}=W\cdot {\vec {r}}
Açısal hız noktaya bağlı dönüşteki üç vektöre de eşit olmalıdır, eğer bir A(t) matrisi varsa kolonlarını bu vektörlere eşit olmalıdır ve formula şu şekilde yazılabilir;
 {\frac {dA(t)}{dt}}=W\cdot A(t)
bu sebeple aradığımız açısal hız gergisi;
 W={\frac {dA(t)}{dt}}\cdot A^{-1}(t)
Açısal hız vektör gergisinin özellikleri

Genellikle n-boyutlu uzaydaki açısal hız açısal yer değiştirme gergisinin türevine eşittir. Bu W gergisi n(n-1)/2 bağımsız bileşeni vardır ve bu bileşenler Lie Matematiğinin Lie dönüş gruplarında n-boyutlu iç çarpımında yer alır.
Üstel W

Üç boyutta, açısal hız bir değişken vektör olarak tanımlanabilir çünkü ikinci dereceden gergiler üç boyutta değişken vektörlere eşittir.
 {\frac {dA(t)}{dt}}=W\cdot A(t) 
bu formül bir türevse ldenklem olarak A(t)'ye göre yazılabilir; 
 {\frac {dA(t)}{A}}=W\cdot {dt}
Eğer açısal hız sabitse W'de sabittir ve denklemin türevi alınabilir ve sonuç;
 A(t)=e^{W\cdot t}
bu formül Lie dönüş gruplarına bağlanabilir.
Açısal hız vektörleri  W={\frac {dR(t)}{dt}}\cdot {R^{t}} formula ile gösterilebilir ve bu formül  W^{t}=-W formülünü onaylar.
Öncelikle formülü kanıtlamak için R(t) için türev almamız gerekir ( {\mathcal {R}}{\mathcal {R}}^{t})
R(t) dönüş matrisidir; 
 {\mathcal {I}}={\mathcal {R}}{\mathcal {R}}^{t}
 0={\frac {d{\mathcal {R}}}{dt}}{\mathcal {R}}^{t}+{\mathcal {R}}{\frac {d{\mathcal {R}}^{t}}{dt}}
Eğer (AB)t = BtAt formülü kullanılırsa;
 0={\frac {d{\mathcal {R}}}{dt}}{\mathcal {R}}^{t}+\left({\frac {d{\mathcal {R}}}{dt}}{\mathcal {R}}^{t}\right)^{t}=W+W^{t}
Gergi bir matris olarak ifade edildiğinde;
 W(t)={\begin{pmatrix}0&-\omega _{z}(t)&\omega _{y}(t)\\\omega _{z}(t)&0&-\omega _{x}(t)\\-\omega _{y}(t)&\omega _{x}(t)&0\\\end{pmatrix}}
 {\vec {\omega }}
Koordinatsız tanım

Herhangi bir  t anında hız gergisi pozisyon vektörü  \mathbf {r} (t) ve hız vektörü  \mathbf {v} (t) arasında düz bir çizgi haritası oluşturur. 
 \mathbf {v} =W\mathbf {r} 
Bu formülde  t parametresini ihmal ettik, ayrıca  \mathbf {v}  ve  \mathbf {r}  üç boyutlu Öklit vektörlerinin   V elemanları olarak kabul ettik. Bu formüle göre düzlem haritası ve açısal hız arasındaki  \omega  bağlantı şöyledir. W ortogonal değişimin türevi olduğu için;
 B(\mathbf {r} ,\mathbf {s} )=(W\mathbf {r} )\cdot \mathbf {s} 
Bu formüle dış işlem matematiği uygulanırsa  L ve  \Lambda ^{2}V özel bir lineer oluşurturur;
 L(\mathbf {r} \wedge \mathbf {s} )=B(\mathbf {r} ,\mathbf {s} )
 \mathbf {r} \wedge \mathbf {s} \in \Lambda ^{2}V  \mathbf {r}  ve  \mathbf {s}  in çarpım sonucudur. Çift vektör alındığında L* of L sonuç;
 (W\mathbf {r} )\cdot \mathbf {s} =L^{*}\cdot (\mathbf {r} \wedge \mathbf {s} )
 \omega :=*L^{*} ile tanımlanır ve Hodge bileşenleri uygulandığında;
 (W\mathbf {r} )\cdot \mathbf {s} =*(*L^{*}\wedge \mathbf {r} \wedge \mathbf {s} )=*(\omega \wedge \mathbf {r} \wedge \mathbf {s} )=*(\omega \wedge \mathbf {r} )\cdot \mathbf {s} =(\omega \times \mathbf {r} )\cdot \mathbf {s} 
Açısal hız:  \omega \times \mathbf {r} :=*(\omega \wedge \mathbf {r} )
 \mathbf {s}  rastgele bir vektör olduğu için vektör çarpımlarının sonucu;
 W\mathbf {r} =\omega \times \mathbf {r}
Vektör düzlemine göre açısal hız

Açısal hız gergisi haritalarında hızlar yer değiştirmelerin vektör düzlemidir. Detaylı incelendiğinde bu vektör düzlemleri Killing vektör düzlemidir ve bir element olan Lie algebra so(3) ün üç boyutlu dönüş gruplarına SO(3) e aittir. SO(3) teki element açısal hız vektörü olarak kabul edilebilir.
Tutarlılık

Esnemez katı cismin rastgele seçilmiş bir nokta etrafında dönüş yaptığını kabul ettik. Bir önceki konuda kanıtladığımız gibi açısal hızın merkeze göre seçilmesinin bir önemi olmadığını göstermiştik. Bu da bize açısal hızın dönüş yapan cismin kendine ait bir özellik olduğunu gösterir.
Laboratuvar sistemine göre merkez O noktasıdır ve O1 ile O2 cisim üzerinde sabit alınmış iki noktadır ve hızları  \mathbf {v} _{1} ve  \mathbf {v} _{2} dir. O1 ve O2 moktalarındaki açısal hızlar  {\boldsymbol {\omega }}_{1} ve  {\boldsymbol {\omega }}_{2} dir. Eğer bu şartlar sağlanırsa P noktası ve O2 tek bir hıza sahip olur;
 \mathbf {v} _{1}+{\boldsymbol {\omega }}_{1}\times \mathbf {r} _{1}=\mathbf {v} _{2}+{\boldsymbol {\omega }}_{2}\times \mathbf {r} _{2}
 \mathbf {v} _{2}=\mathbf {v} _{1}+{\boldsymbol {\omega }}_{1}\times \mathbf {r} =\mathbf {v} _{1}+{\boldsymbol {\omega }}_{1}\times (\mathbf {r} _{1}-\mathbf {r} _{2})
Bu iki formül bize yeni bir formül oluşturur;
 ({\boldsymbol {\omega }}_{1}-{\boldsymbol {\omega }}_{2})\times \mathbf {r} _{2}=0
P noktası ve  \mathbf {r} _{2} rasagele seçildiği için;
 {\boldsymbol {\omega }}_{1}={\boldsymbol {\omega }}_{2}
Eğer seçtiğimiz nokta anlık dönüş ekseni üzerinde bir nokta olur ise, cisim üzerindeki bir noktanın hızı açısal hıza eşit olur. Bunun sebebi anlık dönüş eksenin hızının sıfır olmasıdır. Anlık dönüş eksenine örnek olarak kapı menteşesi verilebilir.
P noktasındaki O merkezli açısal hız.
Açısal hız eksen hizasnda oluşur.
Dönüş eksenlerine açısal hız vektörlerinin eklenmesi

O merkez noktası ve seçilen P noktası etrafındaki açısal momentum.
Açısal hızın merkezen bağımsızlığı
Otranto Seferi

| g t Osmanlı-Macaristan Savaşları |
| --- | --- |
 Niğbolu (1396)  1414-21  1426-28  1437-44  1444-49  1454-83  1492-95  1521-26  1550-62  1611  1613  1658-62 
Otranto Seferi, 1480 yılında Osmanlıların, İtalya yarımadasına çıkmasıyla başlayıp Fatih Sultan Mehmet'in ölmesiyle 1481 yılında bitirilen sefer.
Savaş öncesi

II. Mehmet, Arnavutluk'u fethetmek amacıyla birçok akıncı birliği gönderdi. Akıncılar Dalmaçya kıyılarını geçip akınlarını yoğunlaştırdıkça Adriyatik Denizi'nin karşı yakasında, İtalya'da korku baş gösterdi. Osmanlılar karşıda yangın çıkardıkça Venedik San Marko kilisesi alarm çanlarını çalıyordu. Akıncılar daha 1477'de İtalya'nın kuzeydoğusundaki Friuli'ye girerek bazı yerleşim birimlerini yağmaladılar. Fakat ertesi sene daha büyük kuvvetlerle gelen başıbozuklar ülkede büyük bir paniğe neden oldu. Bunun üzerine Venedikliler, Osmanlı-Venedik Antlaşması (1479) istemek zorunda kaldı.
Osmanlı tehlikesini atlatan Venedik Cumhuriyeti, Katolik Ferdinand adıyla ün yapmış İspanya kralıyla da savaşıyordu ki, Napoli kralı Ferdinand da bu savaşta İspanya'yı destekliyordu. Napoli'ye sorun çıkarmak isteyen Venedik, İstanbul'a Sebastiano Giritti adında bir elçi yollar. Elçi, Puglia ve Calabria'nın büyük şehirlerinin Doğu Roma İmparatorluğu'na ait olarak Yunan göçmenler tarafından kurulmuş olması dolayısıyla Mora ve Bizans fatihinin bu bölgeleri kendi malı olarak isteme hakkı olduğuna Sultan II. Mehmet'i ikna eder. Napoli Krallığı'nın, Osmanlı ile var olan ittifak anlaşmasını bozarak Türk kuşatması altındaki Rodos Şövalyeleri'ne yardım göndermesini de göz önüne alan padişah, Gedik Ahmet Paşa'ya donanmasını hemen yukarı Arnavutluk sahilinden Avlonya limanına götürmesini ve oradan asker alarak Puglia kıyılarına çıkmasını emreder.
Sefer

100 gemiden oluşan Osmanlı donanması 28 Temmuz 1480 tarihinde Otranto limanına demir attı. Karaya çıkma yeri olarak ilk Brindisi düşünüldüyse de kıyı savunması olmadığı için Otranto tercih edildi. Sipahiler hemen şehri kuşattı, şehir direnmek istedi fakat fazla dayanamadan 11 Ağustos 1480 tarihinde fetholundu. Şehir halkının bazı ileri gelenleri Osmanlı'ya karşı geldikleri için idam edildi.Daha sonra bu kişiler papalık tarafından azizlik mertebesine ulaştırıldı. Bu şehitler günümüzde Napoli'deki Santa Caterina a Formiello kilisesinde yatmaktadır.
Osmanlılar şehre yerleştikten sonra Brindisi, Lecce, Taranto yönünde hamleler yapsalar da Napoli'den gelen büyük kuvvetler tarafından püskürtüldüler. Sultan ileriki zamanlardaki fetihler için Otranto'yu bir üs olarak kullanmak istiyordu fakat halkın büyük kısmı şehirden firar etti. Halk, şehre dönmeyi ve Türklere yiyecek ikmali yapmayı reddediyordu. Sonuçta Osmanlılar, kuvvetlerin çok büyük bir kısmını İtalya'dan çekerek şehirde, denizyoluyla beslenebilecek küçük bir garnizon bıraktı. Sultanın bir ordunun başında bizzat İtalya'ya geleceği söylentileri dolaşıyordu. Türk istilası korkusu öyle bir hal aldı ki Papa Fransa'daki Avignon'a kaçmayı bile düşündü ama bunu yapmak yerine Cenova, İspanya, Portekiz gibi çeşitli yerlerden yardım temin etti.
Sonrası

II. Mehmet 3 Mayıs 1481'de hayatını kaybetti ve II. Bayezid'in, Cem Sultan vakası meydana geldi. Cem Sultan ile mücadelesinde yeterli başarıyı gösterememesinden dolayı İtalya ve Arnavutluk'taki yönetim Gedik Ahmet Paşa'dan Rumeli Beylerbeyi Hadım Süleyman Paşa'ya verildi.
Napoli kralı Osmanlı'nın dikkatini dağıtmak için Arnavut isyancıları destekledi. Daha sonra Arnavutluk'ta isyan çıktı ve Otranto-Avlonya-İstanbul arasındaki iletişim kesildi. Bu sırada Macar kralı sınır bölgelerinde çeşitli saldırılar düzenledi.
Otranto'da bulunan Osmanlı ile bağı kesilen 8.000 askerden oluşan Osmanlı birliği karadan ve denizden kuşatıldı. 6 ay kuşatma sonrası erzak sıkıntısı çeken birlik daha sonra teslim oldu. 2050 asker esir oldu.
Otranto katedralinin iç görünüşü
Avram Leyon

Avram Leyon (d.1912, İstanbul - 2 Ağustos 1985, İstanbul), gazeteci ve yazardır ve Türkiye Yahudileri cemaati’nin tek yayın organı olan Şalom gazetesinin kurucusu.
Avram Leyon, İstanbul’un Türk Yahudileri cemaati’nin eskiden yoğun olarak yaşadığı Balat semtinde doğdu. 
1912 yılında dünyaya geldiğinde ailesinin üçüncü, kardeşlerin de ilk erkek çocuğuydu. Daha sonra bir erkek kardeşi daha oldu ama o küçük yaşta öldü. I. Dünya Savaşı döneminde, babası ile birlikte üç amcası yaşamlarını yitirdiler. 
Baba Rafael Leyon öldüğünde Avram Leyon iki yaşındaydı. Anne Luna Leyon çalışarak çocuklarını büyüttü.
Lisenin son sınıfına geçtiğinde, evlenmek üzere olan ablasına drahoma sağlayabilmek için çalışmak amacıyla okulu bırakmak zorunda kaldı. Cumhuriyet Gazetesinde çalışmaya başladı.
Yıllar sonra matbaacılığa başladı ve 1947 yılında, artık Türkiye Yahudileri cemaati’nin tek yayın organı olan Şalom gazetesini kurdu. 
1976 yılında Basın Şeref Kartı sahibi oldu.
1983 yılında “Basında 50 Yıl Hizmet Plaketi” aldığında gazetecilikte elli beş yılını doldurmuştu. 
2 Ağustos 1985'te 73 yaşında, İstanbul'da öldü.
Thomas Boleyn

| Thomas Boleyn |
| --- | --- |

Doğum: 1477 Hever Kalesi
Ölüm: 12 Mart 1539 (61-62 yaş arası)
Evlilik: Elizabeth Howard

Sir Thomas Boleyn, 1. Wiltshire ve Ormond Kontu, (1477 – 12 Mart 1539) bir İngiliz diplomat ve siyasetçi ve VIII. Henry'nin ikinci karısı Anne Boleyn'nin babasıdır. Aynı zamanda I. Elizabeth'in büyükbabasıdır. Aile evi olan Hever Kalesi'nde doğmuştur ve orada gömülüdür.
Ailesi

1500 civarında, Norfolk Dükü Thomas Howard'ın en büyük kızı Leydi Elizabeth Howard ile evlendi.Birlikte altı çocukları oldu, bunlardan sadece üçü çocukluktan sağ çıktı:
•Mary Boleyn (c. 1499/1500 - 19 Temmuz 1543);
•Thomas Boleyn (genç yaşta öldü)
•Henry Boleyn (genç yaşta öldü)
•George Boleyn(c. 1504 - 17 Mayıs 1536), hayatta kalan en büyük oğul ve babasından önce ölen varis.1536'da kız kardeşi kraliçe Anne ile birlikte idam edildi. 1529'dan itibaren, nezaket unvanı olarak babasının küçük Viscount Rochford unvanını kullandı
•Anne Boleyn (yaklaşık 1501 - 19 Mayıs 1536)
Diplomatik Kariyer

Thomas Boleyn, gençliğinde VII.Henry'nin mahkemesinde aktifti. Aragonlu Catherine ile Prens Arthur'un düğününe katıldı.1503'te Prenses Margaret Tudor'un Kral IV. James  ile evlenmek üzere İskoçya'ya giden eskortunun bir parçasıydı.
1512'de Gelişmemiş Ülkeler büyükelçisi olarak atanması, onu naip Avusturya Arşidüşes Margaret ile temasa geçirdi. Thomas gibi Avusturyalı Margaret de Fransızca ve Latince konuşuyordu ve kızı Anne'yi baş nedime olarak kabul etmesine yetecek kadar iyi anlaşıyorlardı.
Yeteneği ve ailesinin geniş bağlantıları sayesinde Thomas Boleyn, Henry VIII'in önde gelen diplomatlarından biri oldu. Bilinen randevular ve görevleri şunları içeriyordu:
1511 ve 1517: Kent Şerifi.
1512: Hollanda'ya giden üç elçiden oluşan gruptan biri.
1518–1521: Henry ile yeni Fransız Kralı I. Françios arasında 1520'de " Altın Kumaş Tarlası " toplantısının düzenlemelerine dahil olduğu Fransa büyükelçisi.
1521 ve 1523: Kutsal Roma İmparatoru V. Charles'ın Elçisi.
1527: Fransa'nın büyük elçilerinden biri.
1529: Henry VIII ve Aragonlu Catherine'in evliliğinin iptali için destek aramak üzere Kutsal Roma İmparatoru V. Charles ve Papa Clement VII'nin bir toplantısına elçi olarak katıldı.
Kaynak

| --- | --- |
Otorite kontrolü :  BNF: cb17822013r (data)  GND: 132958961  ISNI: 0000 0000 7876 786X  LCCN: no2004047100  SUDOC: 176475990  VIAF: 28246375   WorldCat (LCCN): no2004-047100 
↑  "Thomas Boleyn". Historic UK (İngilizce). 1 Aralık 2022 tarihinde kaynağından arşivlendi. Erişim tarihi: 6 Mart 2023.
↑  "List of the Knights of the Garter (1348-present)". www.heraldica.org. 21 Temmuz 2021 tarihinde kaynağından arşivlendi. Erişim tarihi: 6 Mart 2023.
↑  Weir, Alison (2012). Mary Boleyn : 'the great and infamous whore'. Londra: Vintage. ISBN 978-0-09-954648-1. OCLC 772967937.
Styracosaurus

Styracosaurus (dikenli kertenkele veya benekli kertenkele) 76-73 milyon yıl önce, Campanian döneminde bugünkü Kuzey Amerika-Monata'da ve Kanada-Alberta'da ( tarih öncesi Laramidia adası) yaşayan büyük ceratopsidler grubuna dahil  otçul dinozor. Zırh giymiş bir şövalyeyi andıran  günümüz Alberta'sında (Kanada) yer alan ovalarda önemli bir konuma sahipti. Aynı kemik yataklarında, gergedan boyundaki bu otçullardan çok sayıda bireyin tanımlanmış olması, sürüler halinde dolaştıklarına işaret ediyor. Styracosaurusların fırfır ve boynuzları seksüel seçilim ve dolayısıyla evrimsel anlamda önemli bir özellikti.
Yetişkin bir styracosaurus 1,7 ton ağırlığa ve 5-6 metre uzunluğa sahipti. En büyük ceratopsidlerden olan triceratopstan daha küçük bir ceratopsid dinozordu. 1913 yılında Lambe tarafından Styracosaurus albertensis olarak adlandırıldı. temel besinleri eğrelti otu, çikas(cycad) ve palmiyelerdi. gagası ve kesici dişleriyle sert bitki kısımlarını yiyebiliyordu.
Ebu Huzeyfe el-Ensari

| Ebu Huzeyfe el-Ensari Arapça: أبو حذيفة الأنصاري> 5. Irak ve Şam İslam Devleti sözcüsü |
| --- | --- |
Görevde
Makama geliş  Ağustos 2023
Yerine geldiği: Ebu Ömer el-Muhacir (esir)
Kişisel bilgiler
Doğum: Bilinmiyor
Milliyeti: Iraklı (İddia)
Çocuk(lar): Hudhaifah el-Ensari (حذيفة الانصاري)
Ebu Huzeyfe el-Ensari (Arapça: أبو حذيفة الأنصاري) Irak ve Şam İslam Devleti'nin (IŞİD) şu anki sözcüsüdür. Ağustos 2023'te El-Furkan Vakfı medyası tarafından yayınlanan bir konuşmada sözcü olarak ilan edildi. Tahrir el-Şam tarafından tutuklanan Ebu Ömer el-Muhacir'in yerine IŞİD'in sözcüsü oldu.
Hayatı

Ağustos 2023'te dördüncü Irak ve Şam İslam Devleti Halifesi Ebu el-Hüseyin el-Hüseyni el-Kureyşi'nin öldürüldüğünü duyurarak Ebu Hafs el-Haşimi el-Kureyşi'yi halefi ilan etti ve ABD'nin çekilmesinden sonra saldırıları artırma tehdidinde bulundu. Ebu Huzeyfe'nin kimliği hakkında henüz hiçbir şey bilinmiyor. Ağustos 2023'te BBC Monitoring'in Cihatçı uzmanı Mina el-Lami, Twitter'da Ebu Huzeyfe'nin muhtemelen Iraklı olduğunu iddia etti. Ocak 2024'te Ebu Huzeyfe, Hamas-İsrail savaşını tartışan bir ses kaydı yayınladı.
Hayatı > Konuşmalar

“Öyleyse, Yaptığınız Pazarlığın Sevincini Yaşayın”; 3 Ağustos 2023
“Ve onları nerede bulursanız öldürün”; 4 Ocak 2024
“Hedef tevhit, yol ise cihattır... Yahudilerle savaş, milliyetçilerin inandığı gibi tek devletli ya da iki devletli bir çözümle sonuçlanmayacaktır. Bu, Allah'ın Peygamberinin sancağı altında onların deccalini öldürene kadar devam edecek dinî ideolojik bir savaştır... planları sıkılaştırın ve operasyonları çeşitlendirin: Onları patlayıcılarla havaya uçurun, yangın bombalarıyla yakın, kurşunlarla vurun, bıçaklarla boyunlarını kesin ve otobüslerle ezin.”; 4 Ocak 2024
“Vallahi Bu Din (İslam) Galip Gelecektir”; 28 Mart 2024