stanford-oval/wikipedia huggingface dataset:
เลเซอร์
การออกแบบ

เลเซอร์ประกอบด้วยสื่อตัวกลางที่มีกลไกในการป้อนพลังงานเพื่อให้เกิดอัตราการขยายของตัวมันเองและสิ่งที่จะให้ผลลัพธ์ตอบสนองทางด้านแสงกลับคืนมา  สื่อตัวกลางที่มีอัตราการขยายเป็นวัสดุที่มีคุณสมบัติที่อนุญาตให้ขยายแสงโดยการปลดปล่อยด้วยการถูกกระตุ้น แสงของความยาวคลื่นเฉพาะที่ผ่านตัวกลางนั้นได้ถูกขยาย (เพิ่มกำลัง)
สำหรับสื่อตัวกลางที่ได้รับการขยายแสงมันจะต้องถูกจ่ายพลังงานมาจากแหล่งพลังงานที่นำมาใช้ กระบวนการนี้เรียกว่าการสูบหรือการปั๊ม (pumping) พลังงาน
ฟิสิกส์เลเซอร์

อิเล็กตรอนและวิธีการที่พวกมันมีปฏิสัมพันธ์กับสนามแม่เหล็กไฟฟ้านั้นมีความสำคัญในการทำความเข้าใจของเราในวิชาเคมีและฟิสิกส์
ฟิสิกส์เลเซอร์ > การปลดปล่อยโดยการกระตุ้น

ในมุมมองแบบฟิสิกส์คลาสสิก, พลังงานของอิเล็กตรอนที่โคจรรอบนิวเคลียสมีขนาดใหญ่สำหรับวงโคจรที่ห่างจากนิวเคลียสของอะตอม อย่างไรก็ตาม, ผลลัพธ์ทางกลศาสตร์ควอนตัมบังคับให้อิเล็กตรอนอยู่ในตำแหน่งที่ทำให้เกิดความไม่ต่อเนื่องในวงโคจร ดังนั้นอิเล็กตรอนจะถูกพบว่าอยู่ในระดับพลังงานที่เฉพาะเจาะจงของอะตอมสองแห่งดังที่แสดงอยู่ด้านล่าง:
เมื่ออิเล็กตรอนดูดซับพลังงานทั้งจากแสง (โฟตอน) หรือความร้อน (โฟนันส์) เข้าไว้ซึ่งเป็นอุบัติการณ์ทางควอนตัมของพลังงาน แต่มีการเปลี่ยนแปลงที่ได้รับอนุญาตเท่านั้นในระหว่างระดับพลังงานที่ไม่ต่อเนื่องเช่น ระดับพลังงานสองระดับดังแสดงไว้ด้านบน นี่จะทำให้เกิดเส้นการปลดปล่อย (emission lines) และเส้นการดูดกลืน (absorption lines) ขึ้น
เมื่ออิเล็กตรอนถูกกระตุ้น (excited) จากระดับพลังงานที่ต่ำกว่าไปสู่ระดับพลังงานที่สูงกว่า, มันก็จะไม่อาจคงตัวอยู่ที่ระดับพลังงานชั้นนั้น ๆ ได้ตลอดไป  อิเล็กตรอนในสถานะที่ถูกทำให้ตื่นตัวนี้อาจจะสลายตัวไปสู่ยังสถานะพลังงานที่ต่ำกว่าซึ่งยังไม่ได้ถูกยึดครองตำแหน่งเอาไว้โดยอิเล็กตรอนตัวอื่น ๆ, โดยเฉพาะอย่างยิ่ง คือ ค่าคงที่ของเวลา ที่จะแสดงลักษณะว่ามีการเปลี่ยนผ่านของอิเล็กตรอนในระดับพลังงานที่มีความแตกต่างกันนั้น ๆ
ชนิดและหลักการทำงาน > เลเซอร์ก๊าซ

จากที่มีการประดิษฐ์เลเซอร์ก๊าซฮีเลียม-นีออน (He-Ne), การคายประจุของแก๊สอื่น ๆ หลายชนิดพบว่ามีการขยายแสงที่มีความเป็นอาพันธ์ หรือ ความสอดคล้องกัน เลเซอร์ก๊าซใช้ก๊าซที่แตกต่างกันจำนวนมากที่ได้รับการสร้างขึ้นและนำมาใช้เพื่อวัตถุประสงค์ที่หลากหลาย ฮีเลียมนีออนเลเซอร์ (HeNe) สามารถทำงานที่จำนวนของความยาวคลื่นที่แตกต่างกันได้, แต่ส่วนใหญ่จะถูกออกแบบมาที่ความยาวคลื่น 633 นาโนเมตร; เหล่านี้มีค่าใช้จ่ายที่ค่อนข้างต่ำ แต่เลเซอร์อาพันธ์ถูกใช้ทั่วไปในการวิจัยแสงและห้องปฏิบัติการสำหรับการศึกษา
ผลกระทบที่ผิว

การแพร่กระจายของกระแสที่ไหลในตัวนำทรงกระบอกที่แสดงในภาคตัดขวาง สำหรับ กระแสสลับ ส่วนใหญ่ (63%) ของกระแสไฟฟ้าจะไหลระหว่างพื้นผิวและความลึกของผิว δ ซึ่งขึ้นอยู่กับความถี่ของกระแสและคุณสมบัติทางไฟฟ้​​าและสนามแม่เหล็กของตัวนำ
มัด 3 สายในการติดตั้งระบบส่งกำลังนี้ทำต้วเป็นตัวนำเดี่ยว สายเดี่ยวจะใช้จำนวนของโลหะต่อกิโลเมตรเท่ากัน แต่จะมีการสูญเสียที่สูงกว่าเนื่องจากผลกระทบที่ผิว
ผลกระทบที่ผิว (อังกฤษ: skin effect) เป็นแนวโน้มของ กระแสไฟฟ้าสลับ (AC) ที่จะกระจายอยู่ภายในตัวนำในแบบที่ว่า ความหนาแน่นของกระแส จะมีมากที่สุดใกล้กับผิวหน้าของตัวนำและลดลงตามระดับความลึกที่มากขึ้นในตัวนำ กระแสไฟฟ้าจะไหลที่ "ผิว" (อังกฤษ: skin) ของตัวนำเป็นหลัก ระหว่างพื้นผิวด้านนอกจนถึงระดับที่เรียกว่า ความลึกของผิว (อังกฤษ: skin depth) ผลกระทบที่ผิวทำให้เกิด ความต้านทาน ที่มีประสิทธิผล (อังกฤษ: effective resistance) ของตัวนำเพิ่มขึ้นใน ความถี่ ที่สูงขึ้นโดยที่ระดับความลึกของผิวมีขนาดเล็กลง ดังนั้นภาคตัดขวางที่ใช้งานจริงของตัวนำจึงลดลง ผลกระทบที่ผิวจะทำหน้าที่ต่อต้านกับ กระแสวน ที่เหนี่ยวนำขึ้นโดยการเปลี่ยนแปลงสนามแม่เหล็กที่เกิดจากกระแสสลับ ที่ความถี่ 60 เฮิร์ตซ์ในทองแดง ความลึกของผิวจะเป็นประมาณ 8.5 มม ที่ความถี่สูงขึ้น ความลึกของผิวจะมีขนาดเล็กลง ทำให้ความต้านทาน AC เพิ่มขึ้น ความต้านทาน AC ที่เพิ่มขึ้นเนื่องจากผลกระทบที่ผิวนี้สามารถทุเลาลงได้โดยการใช้ ลวด Litz ที่ถูกทอขึ้นอย่างพิเศษ เพราะว่าภายในของตัวนำขนาดใหญ่จะนำพากระแสเพียงเล็กน้อยเท่านั้น ตัวนำแบบท่อจึงสามารถนำมาใช้ได้เพื่อประหยัดน้ำหนักและค่าใช้จ่าย
สาเหตุ

ตัวนำทั้งหลาย ที่มักจะอยู่ในรูปแบบของสายไฟ อาจถูกใช้ในการส่งพลังงานหรือสัญญาณไฟฟ้าโดยการให้ กระแสสลับ ไหลผ่านตัวนำนั้น ตัวขนส่งประจุ (อังกฤษ: charge carrier) ที่ประกอบขึ้นเป็นกระแส ที่มักจะเป็น อิเล็กตรอน จะถูกขับเคลื่อนด้วยสนามไฟฟ้าที่เกิดจากจากแหล่งที่มาของพลังงานไฟฟ้า กระแสสลับในตัวนำจะก่อให้เกิดสนามแม่เหล็กสลับในและรอบ ๆ ตัวนำ เมื่อความเข้มของกระแสในตัวนำมีการเปลี่ยนแปลง สนามแม่เหล็กก็มีการเปลี่ยนแปลงเช่นกัน การเปลี่ยนแปลงของสนามแม่เหล็กเป็นผลในการสร้างสนามไฟฟ้าซึ่งตรงข้ามกับการเปลี่ยนแปลงในความเข้มข้นของกระแส สนามไฟฟ้าฝ่ายตรงข้ามนี้เรียกว่า "แรงเคลื่อนไฟฟ้าย้อนกลับ" (อังกฤษ: counter-electromotive force) (EMF กลับหลัง (อังกฤษ: back EMF)) แรงเคลื่อนไฟฟ้าย้อนกลับจะมีมากที่สุดที่ศูนย์กลางของตัวนำและมันจะบังคับให้อิเล็กตรอนนำกระแสออกไปที่ผิวของตัวนำดังแสดงในแผนภาพด้านขวา
กระแสสลับก็อาจจะถูก เหนี่ยวนำ ให้เกิดในตัวนำเนื่องจากสนามแม่เหล็กสลับตามกฎของ เหนี่ยวนำ เช่นกัน  เพราะฉะนั้น คลื่นแม่เหล็กไฟฟ้า ที่กระทบบนตัวนำโดยทั่วไปจะผลิตกระแสดังกล่าว นี้จะอธิบายถึงการสะท้อนของคลื่นแม่เหล็กไฟฟ้าจากโลหะ
โดยไม่คำนึงถึงแรงผลักดัน ความหนาแน่นของกระแส จะพบมากที่สุดที่พื้นผิวของตัวนำ จะพบขนาดที่ลดลงในจุดที่ลึกลงไปในตัวนำ การลดลงของความหนาแน่นของกระแสนี้เป็นที่รู้จักกันว่าเป็น ผลกระทบที่ผิว และคำว่า ความลึกของผิว เป็นตัวชี้วัดของความลึกในจุดที่ความหนาแน่นของกระแสตกลงไปที่ 1/e ของค่าที่ใกล้ผิวหน้าของมัน มากกว่า 98% ของกระแสไฟฟ้าจะไหลภายในเลเยอร์ที่มีขนาดเป็น 4 เท่าของความลึกของผิวจากผิวหน้า พฤฒิกรรมนี้จะแตกต่างจากของ กระแสตรง ซึ่งมักจะถูกกระจายอย่างสม่ำเสมอตลอดภาคตัดขวางของสายไฟ
ผลกระทบที่ผิวได้รับการอธิบายเป็นครั้งแรกในข้อเขียนของ ฮอเรซ แลมบ์ ในปี 1883 สำหรับกรณีของตัวนำแบบทรงกลม และถูกนำไปใช้ทั่วไปสำหรับตัวนำทุกรูปร่างโดย Oliver Heaviside ในปี 1885 ผลกระทบที่ผิวมีผลกระทบในทางปฏิบัติในการวิเคราะห์และออกแบบวงจรความถี่ วิทยุ และ ไมโครเวฟ, สายส่ง (หรือท่อนำคลื่น) และสายอากาศ มันยังเป็นสิ่งสำคัญที่ความถี่ของสายเมน (50–60 Hz) ในการส่งพลังงานไฟฟ้าและการจัดจำหน่าย ในระบบ AC แม้ว่าคำว่า "ผลกระทบที่ผิว" ส่วนใหญ่มักจะเกี่ยวข้องกับการใช้งานที่เกี่ยวข้องกับการส่งกระแสไฟฟ้าก็ตาม ความลึกของผิวยังอธิบายการสลายแบบเอ็กซ์โปเนนเชียลของสนามไฟฟ้าและสนามแม่เหล็กอีกด้วย เช่นเดียวกับความหนาแน่นของกระแสเหนี่ยวนำ, ภายในวัสดุขนาดใหญ่เมื่อคลื่นแนวราบกระทบกับมันที่อุบัติการณ์ปกติ
สูตร

ความหนาแน่นของกระแส สลับ J ในตัวนำหนึ่งจะ ลดลงแบบเอ็กซ์โปเนนเชียล จากค่าของมันที่ผิวหน้า JS
ที่ระดับความลึก d จากผิวหน้า ดังต่อไปนี้:
เมื่อ δ เป็น ความลึกของผิว ดังนั้นความลึกของผิวจะถูกกำหนดว่าเป็นความลึกใต้ผิวหน้าของตัวนำ ณ จุดที่ความหนาแน่นของกระแสได้ลดลงไป 1/e (ประมาณ 0.37) ของ JS สูตรทั่วไปสำหรับความลึกของผิวจะเป็น:
เมื่อ
ที่ความถี่ต่ำกว่า  1/\rho \epsilon  มาก ปริมาณภายในรูทที่สองขนาดใหญ่จะมีค่าใกล้กับ 1 และสูตรมักจะเป็น:
สูตรนี้มีผลบังคับใช้ไกลออกไปจากเรโซแนนซ์ของอะตอมหรือโมเลกุลที่แข็งแกร่ง (โดยที่  \epsilon  จะมีส่วนที่เป็นค่าจินตภาพขนาดใหญ่) และที่ความถี่ที่ต่ำว่ามากของทั้ง ความถี่พลาสม่า (ขึ้นอยู่กับความหนาแน่นของอิเล็กตรอนอิสระในวัสดุ) และของการแลกเปลี่ยนซึ่งกันและกันของเวลาเฉลี่ยของวัสดุระหว่างการชนที่เกี่ยวข้องกับอิเล็กตรอนที่นำกระแส ในตัวนำไฟฟ้าที่ดีเช่นโลหะ ทุกเงื่อนไขเหล่านี้จะทำให้มั่นใจได้อย่างน้อยที่ความถี่สูงถึงระดับไมโครเวฟ ที่จะตัดสินความถูกต้องของสูตรนี้ ยกตัวอย่างเช่นในกรณีของทองแดง สูตรนี้จะเป็นจริงสำหรับความถี่ต่ำกว่า 1018 Hz มาก ๆ
อย่างไรก็ตามในตัวนำที่แย่มาก ๆ ที่ความถี่ที่สูงพอ ปัจจัยภายใต้รูทที่สองขนาดใหญ่จะเพิ่มขึ้น ที่ความถี่สูงกว่า  1/\rho \epsilon  มาก มันก็สามารถที่จะแสดงให้เห็นว่าความลึกของผิวจะวิ่งไปที่ค่า asymptotic แทนที่จะลดลงอย่างต่อเนื่อง ดังนี้:
การออกไปจากสูตรปกตินี้จะใช้สำหรับวัสดุที่มีสภาพนำไฟฟ้าค่อนข้างต่ำและที่ความถี่ที่ความยาวคลื่นในสูญญากาศไม่ได้มีขนาดใหญ่กว่าความลึกของผิวมันเองเท่านั้น ยกตัวอย่างเช่นก้อนซิลิกอนเป็นกลุ่ม (ยังไม่ถูกโด๊ป) เป็นตัวนำที่แย่และมีความลึกของผิวประมาณ 40 เมตรที่ 100 kHz (แลมบ์ดา = 3000 m) อย่างไรก็ตามเมื่อความถี่เพิ่มขึ้นเข้าสู่ในช่วงเมกะเฮิรตซ์ ควาลึกของผิวของมันไม่เคยต่ำกว่าค่า asymptotic ที่ 11 เมตร สรุปก็คือว่าในตัวนำของแข็งที่ไม่ดีเช่นซิลิกอนที่ยังไม่ถูกโด๊ป ผลกระทบที่ผิวไม่จำเป็นที่จะต้องนำมาพิจารณาในสถานการณ์จริงส่วนใหญ่: กระแสใด ๆ มีการกระจายอย่างเท่าเทียมกันทั่วภาคตัดขวางของวัสดุโดยไม่คำนึงถึงความถี่ของมัน
ความต้านทาน

ความต้านทานที่มีประสิทธิผลจริง (อังกฤษ: effective resistance) เนื่องจากกระแสที่ถูกคุมขังอยู่ใกล้กับผิวหน้าของตัวนำขนาดใหญ่ (หนามากกว่า δ) จะสามารถแก้ไขได้เหมือนกับว่ากระแสมีการไหลอย่างสม่ำเสมอผ่านชั้นของความหนา δ ที่ขึ้นอยู่กับสภาพต้านทาน DC (อังกฤษ: DC resistivity) ของวัสดุนั้น พื้นที่หน้าตัดที่มีประสิทธิผลจะประมาณเท่ากับ δ คูณด้วยเส้นรอบวงของตัวนำ ดังนั้นตัวนำรูปทรงกระบอกยาว เช่น สายไฟที่มีขนาดเส้นผ่าศูนย์กลาง D มีขนาดใหญ่เมื่อเทียบกับ δ มีความต้านทาน ประมาณ ว่าเท่ากับท่อกลวงที่มีความหนาของผนัง δ ที่มีกระแสตรงไหลผ่าน ความต้านทาน AC ของสายไฟที่มีความยาว L และสภาพต้านทาน  \rho  ก็คือ:
การประมาณสุดท้ายสมมติว่า  D\gg \delta
สูตรที่สะดวก (ให้เกียรติกับนาย F.E. Terman) สำหรับเส้นผ่าศูนย์กลาง DW ของสายไฟที่มีภาคตัดขวางเป็นวงกลมที่ความต้านทานของมันจะเพิ่มขึ้น 10% ที่ความถี่ f คือ:
ความต้านทาน AC ที่เพิ่มตามที่ได้อธิบายไว้ช้างบนมีค่าแม่นยำสำหรับสายไฟที่แยกอยู่ต่างหากเท่านั้น สำหรับสายไฟที่อยู่ใกล้กับสายไฟอื่น เช่น ในสายเคเบิลหรือในขดลวด ความต้านทาน AC ก็ถูกกระทบโดย ผลจากความใกล้ชิด (อังกฤษ: proximity effect) อีกด้วย ซึ่งมักจะทำให้เกิดการเพิ่มอย่างรุนแรงมากในความต้านทาน AC
ผลกระทบของความลึกของผิวที่มีต่อวัตถุ

ในตัวนำที่ดี, ความลึกของผิวเป็นสัดส่วนกับรากที่สองของสภาพต้านทาน ซึ่งหมายความว่าตัวนำที่ดีกว่าจะมีความลึกของผิวลดลง ความต้านทานโดยรวมของตัวนำที่ดีกว่าก็ยังคงต่ำแม้ว่าจะมีความลึกของผิวลดลง อย่างไรก็ตามตัวนำที่ดีกว่าจะแสดงอัตราที่สูงขึ้นระหว่างค่าความต้านทาน AC ต่อค่าความต้านทาน DC ของมัน เมื่อเทียบกับตัวนำที่มีสภาพต้านทานที่สูงกว่า ยกตัวอย่างเช่นที่ 60 Hz, ตัวนำทองแดงขนาด 2000 MCM (1000 ตารางมิลลิเมตร) มีความต้านทานมากกว่าที่มันมีที่ DC ถึง 23% ตัวนำขนาดเดียวกันทีเป็นอะลูมิเนียมมีความต้านทานที่ AC 60 Hz มากกว่าที่มันจะมีที่ DC เพียง 10% เท่านั้น
ความลึกของผิวยังแปรผันตามรากที่สองผกผันของการซึมผ่านแม่เหล็กของตัวนำ ในกรณีของเหล็กสภาพนำกระแสของมันอยู่ที่ประมาณ 1/7 ของทองแดง อย่างไรก็ตามเนื่องจากมันเป็นวัสดุที่มีอำนาจแม่เหล็ก (อังกฤษ: ferromagnetic) การซึมผ่านของมันจะมากกว่าประมาณ 10,000 เท่า ซึ่งจะลดความลึกของผิวสำหรับเหล็กลงเหลือประมาณ 1/38 ของทองแดง หรือประมาณ 220 ไมโครเมตรที่ 60 เฮิร์ตซ์ ดังนั้นลวดเหล็กจึงไร้ประโยชน์สำหรับสายไฟ A.C. (ยกเว้นเพื่อเพิ่มความแข็งแรงเชิงกลโดยทำหน้าที่เป็นแกนกลางให้กับตัวนำที่ไม่ใช่วัสดุที่มีอำนาจแม่เหล็ก เช่น อะลูมิเนียม) ผลกระทบที่ผิวยังลดความหนาที่มีประสิทธิผลของ laminations ในหม้อแปลงไฟฟ้​​า เป็นการเพิ่มการสูญเสียของพวกมัน
แท่งเ​​หล็กจะทำงานได้ดีสำหรับการเชื่อม กระแสตรง (DC) แต่มันเป็นไปไม่ได้ที่จะใช้พวกมันที่ความถี่สูงกว่า 60 เฮิร์ตซ์ ที่ไม่กี่กิโลเฮิรตซ์ แท่งเชื่อมจะเรืองแสงสีแดงร้อนเมื่อกระแสผ่านความต้านทาน A.C. ที่เพิ่มขึ้นอย่างมากที่เป็นผลมาจากผลกระทบที่ผิว ทำให้มีกำลังเหลือค่อนข้างน้อยสำหรับประกายไฟโค้งของมันเอง แท่งที่ไม่ใช่แม่เหล็กเท่านั้นที่สามารถนำมาใช้สำหรับการเชื่อมความถี่สูง
ที่ 1 เมกะเฮิรตซ์ความลึกจากผลกระทบที่ผิวในดินเปียกอยู่ที่ประมาณ 5.03 เมตร ในน้ำทะเลอยู่ที่ประมาณ 0.25 ม
ตัวอย่าง

เราสามารถหาสูตรที่ใช้ในทางปฏิบัติสำหรับความลึกของผิวได้ดังต่อไปนี้:
เมื่อ
ทอง เป็นตัวนำที่ดีตัวหนึ่ง มีสภาพต้านทานเท่ากับ 2.44×10−8 Ω·m และเป็นวัตถุที่ไม่มีอำนาจแม่เหล็กที่สำคัญ:  \mu _{r}= 1 ดังนั้น ความลึกของผิวที่ความถี่ 50 Hz จะเป็น
ตะกั่ว ในทางตรงกันข้าม เป็นตัวนำที่ค่อนข้างแย่ (ในพวกโลหะด้วยกัน) ที่มีสภาพต้านทานเท่ากับ 2.2×10−7 Ω·m ประมาณ 9 เท่าของทองคำ ความลึกของผิวที่ 50 Hz สามารถพบได้ในทำนองเดียวกันที่ประมาณ 33 mm หรือ
 {\sqrt {9}}=3 เท่าของทองคำ
วัสดุที่มีสภาพแม่เหล็กสูงจะมีความลึกของผิวลดลงเนื่องจากการซึมผ่านที่มีขนาดใหญ่ของพวกมัน  \mu _{r} ตามที่ได้ชี้แจงให้เห็นข้างต้นสำหรับกรณีของเหล็ก ทั้ง ๆ ที่มีสภาพการนำที่แย่กว่า ผลที่ตามมาในทางปฏิบัติจะสามารถเห็นได้โดยการใช้ หม้อเหนี่ยวนำ ที่บางชนิดของเครื่องครัว เหล็กไร้สนิม ไม่สามารถใช้ได้เพราะพวกมันไม่ใช่วัสดุที่มีสภาพแม่เหล็ก
ที่ความถี่สูงมาก ความลึกของผิวสำหรับตัวนำที่ดีจะบางมาก ยกตัวอย่างเช่น ระดับความลึกของผิวของโลหะธรรมดาบางอย่างที่ความถี่ 10 GHz (ย่านไมโครเวฟ) จะน้อยกว่าหนึ่ง ไมโครเมตร
| ตัวนำ | ความลึกของผิว (μm) |
| --- | --- |
อะลูมิเนียม: 0.80
ทองแดง: 0.65
ทอง: 0.79
เงิน: 0.64
ดังนั้นที่ความถี่ย่าน ไมโครเวฟ ส่วนใหญ่ของกระแสจะไหลในภูมิภาคท​​ี่บางมากอย่างสุดขั้วใกล้กับพื้นผิวหน้า การสูญเสียจากความต้านทานของท่อนำคลื่นที่ความถี่ไมโครเวฟจึงขึ้นอยู่กับการเคลือบพื้นผิวของวัสดุเท่านั้น ชั้นของเงินหนา 3 μm ที่ระเหยบนชิ้นส่วนของกระจกจึงเป็นตัวนำที่ยอดเยี่ยมที่ความถี่ดังกล่าว
ในทองแดง ความลึกของผิวสามารถมองเห็นได้ว่าจะลดลงไปตามรากที่สองของความถี่ ดังนี้:
| ความถี่ | ความลึกของผิว (μm) |
| --- | --- |
60 Hz: 8470
10 kHz: 660
100 kHz: 210
1 MHz: 66
10 MHz: 21
100 MHz: 6.6
ใน วิศวกรรมแม่เหล็กไฟฟ้า, นาย Hayt ได้ชี้ให้เห็นว่าในสถานีผลิตไฟฟ้าหนึ่ง busbar สำหรับ กระแสสลับ ที่ 60 Hz ที่มีรัศมีขนาดใหญ่กว่าหนึ่งในสามของนิ้ว (8 mm) เป็นการเสียทองแดงโดยเปล่าประโยชน์ และในทางปฏิบัติ บัสบาร์สำหรับกระแส AC มาก ๆ มักจะไม่ค่อยมีความหนามากกว่าครึ่งนิ้ว (12 mm) ยกเว้นด้วยเหตุผลทางด้านกลไก
ผลกระทบที่ผิวเกิดจาก กระแสวน (เกิดขึ้นจากสนาม H ที่เปลี่ยนแปลง) ที่ไหลเวียนและหักล้างกระแสที่ไหลในใจกลางของตัวนำและบังคับมันให้มันไหลที่ผิว
ความลึกของผิว เทียบกับ ความถี่สำหรับบางวัตถุ เส้นแนวตั้งสีแดงหมายถึงความถี่ 50 Hz:

Mn-Zn - เฟอร์ไรต์ แม่เหล็กอย่างอ่อน

Al - โลหะ อะลูมิเนียม

Cu - โลหะ ทองแดง

เหล็กกล้า 410 - แม่เหล็ก เหล็กกล้าไร้สนิม

Fe-Si - grain-oriented electrical steel

Fe-Ni - permalloy (80%Ni-20%Fe) การซึมผ่านสูง
บาลิสติกบอยส์ฟรอมเอ็กไซล์ไทรบ์

| บาลิสติกบอยส์ |
| --- | --- |
ที่เกิด: ญี่ปุ่น
แนวเพลง:  เจป็อป  แดนซ์ป็อป  ฮิปฮอป  แร็ป 
ช่วงปี: ค.ศ.2018 - ปัจจุบัน
ค่ายเพลง: แอลดีเอช ริธึมโซน

สมาชิก: ริวตะ ฮิดากะ โยชิยูกิ คาโน ริวเซย์ ไคนุมะ มิคุ ฟุคาโฮริ ริกิยะ โอคุดะ ริกิ มัตสึอิ มาซาฮิโระ สุนาดะ

เว็บไซต์: Ballistik Boyz
บาลิสติกบอยส์ ฟรอม เอ็กไซล์ไทรบ์ (ญี่ปุ่น: バリスティック ボーイズ・フロム・エグザイル・トライブ, อังกฤษ BALLISTIK BOYZ from EXILE TRIBE หรือรู้จักในชื่อ บาลิสติกบอยส์ (BALLISTIK BOYZ)) เป็นวงบอยแบนด์ร้อง, เต้น และแร็ปสัญชาติญี่ปุ่น มีสมาชิก 7 คน ก่อตั้งและบริหารโดยสังกัดแอลดีเอช วงได้เป็นส่วนหนึ่งของเอ็กไซล์ไทรบ์และเซ็นสัญญากับค่ายเพลงย่อยริธึมโซนของค่ายเอเว็กซ์กรุป วงได้ก่อตั้งขึ้นจากการร่วมมือกันของฮิโระและโดเบอร์แมนอินฟินิตี้ ระหว่างการแข่งขัน "โวคอลแบทเทิลออดิชั่น 5 (Vocal Battle Audition 5)"
พวกเขาเป็นวงแรกในเอ็กไซล์ไทรบ์ที่สมาชิกทั้งหมดนั้นได้ถือไมค์ในการร้องและแร็ปขณะทำการแสดง พวกเขาเปิดตัวด้วยอัลบั้มแรก BALLISTIK BOYZ เมื่อวันที่ 22 พฤษภาคม 2019
สมาชิก

| ชื่อ> ไทย | ชื่อ> อังกฤษ | ชื่อ> ญี่ปุ่น | วันเกิด | ตำแหน่ง |
| --- | --- | --- | --- | --- |
| ริวตะ ฮิดากะ | Ryuta Hidaka | 日髙竜太 |  (1996-01-11) 11 มกราคม ค.ศ. 1996 (29 ปี) | โวคอลและเพอร์ฟอร์เมอร์ |
| โยชิยูกิ คาโน | Yoshiyuki Kanou | 加納嘉将 |  (1996-09-10) 10 กันยายน ค.ศ. 1996 (28 ปี) | โวคอลและเพอร์ฟอร์เมอร์ |
| ริวเซย์ ไคนุมะ | Ryusei Kainuma | 海沼流星 |  (1999-06-19) 19 มิถุนายน ค.ศ. 1999 (25 ปี) | แร็ปและเพอร์ฟอร์เมอร์ |
| มิคุ ฟุคาโฮริ | Miku Fukahori | 深堀未来 |  (1999-07-01) 1 กรกฎาคม ค.ศ. 1999 (25 ปี) | โวคอลและเพอร์ฟอร์เมอร์ |
| ริกิยะ โอคุดะ | Rikiya Okuda | 奥田力也 |  (1999-10-12) 12 ตุลาคม ค.ศ. 1999 (25 ปี) | แร็ปและเพอร์ฟอร์เมอร์ |
| ริกิ มัตสึอิ | Riki Matsui | 松井利樹 |  (2000-03-26) 26 มีนาคม ค.ศ. 2000 (24 ปี) | แร็ปและเพอร์ฟอร์เมอร์ |
| มาซาฮิโระ สุนาดะ | Masahiro Sunada | 砂田将宏 |  (2000-05-17) 17 พฤษภาคม ค.ศ. 2000 (24 ปี) | โวคอลและเพอร์ฟอร์เมอร์ |
ผลงาน

การจัดอันดับสูงสุดในการจัดอันดับรายสัปดาห์ของออริก้อน
ผลงาน > ซิงเกิล

| ลำดับ | วันวางจำหน่าย | ชื่อ | อันดับสูงสุด |
| --- | --- | --- | --- |
| 1 | 23 ตุลาคม 2019 | 44RAIDERS | 2 |
| 2 | 12 กุมภาพันธ์ 2020 | ANTI-HERO'S | 14 |
| 3 | 3 กุมภาพันธ์ 2021 | Animal | 10 |
| 4 | 4 สิงหาคม 2021 | SUM BABY | 3 |
| 5 | 25 พฤษภาคม 2022 | Last Dance ni BYE BYE (ラストダンスに BYE BYE) | 6 |
| 6 | 31 พฤษภาคม 2023 | Ding Ding Dong | 3 |
| 7 | 4 ตุลาคม 2023 | All I Ever Wanted feat. GULF KANAWUT | 2 |
| 8 | 22 พฤษภาคม 2024 | HIGHER EX | 9 |
| 9 | 4 ธันวาคม 2024 | SAY IT | 4 |
ผลงาน > ซิงเกิล > ซิงเกิลดิจิทัล

| วันวางจำหน่าย | ชื่อ |
| --- | --- |
10 สิงหาคม 2020: SUMMER HYPE
4 กันยายน 2020: SUMMER HYPE -DJ WATARAI Soca Remix- 
9 ธันวาคม 2022: Dramatic wo Nokoshitai (ドラマチックを残したい)
16 กุมภาพันธ์ 2023: Drop Dead feat. TRINITY 
28 มกราคม 2024: God Mode 
28 มีนาคม 2024: Meant to be feat. F.HERO & BOOM BOOM CASH
16 ตุลาคม 2024: 7
10 มกราคม 2025: Get Wild
ผลงาน > ซิงเกิลอื่นๆ

| วันวางจำหน่าย | ชื่อ |
| --- | --- |
8 ธันวาคม 2021: BALLISTIK BOYZ FROM EXILE
ผลงาน > อัลบั้ม > สตูดิโออัลบั้ม

| ลำดับ | วันวางจำหน่าย | ชื่อ | อันดับสูงสุด |
| --- | --- | --- | --- |
| 1 | 22 พฤษภาคม 2019 | BALLISTIK BOYZ | 1 |
| 2 | 24 พฤศจิกายน 2021 | PASS THE MIC | 8 |
| 3 | 21 กุมภาพันธ์ 2024 | Back & Forth | 4 |
ผลงาน > อัลบั้ม > อัลบั้มรวมเพลง

| ลำดับ | วันวางจำหน่าย | ชื่อ | อันดับสูงสุด |
| --- | --- | --- | --- |
| 1 | 26 มีนาคม 2025 | Chapter 1 |  |
ผลงาน > การทำงานร่วมกัน

| วันวางจำหน่าย | ชื่อ | ทำงานร่วมกับ | อัลบั้ม/ซิงเกิ้ล |
| --- | --- | --- | --- |
| 26 มิถุนายน 2019 | D.I till Infinity feat. Tomogen, Ballistik Boyz | โดเบอร์แมนอินฟินิตี้ | Doberman Infinity Best Album "5IVE" |
| 3 กรกฎาคม 2019 | Dead or Alive (เดอะแรมเพจ vs บาลิสติกบอยซ์) | จูเนียร์เอ็กไซล์ | BATTLE OF TOKYO 〜ENTER THE Jr.EXILE〜 |
| 3 กรกฎาคม 2019 | SHOCK THE WORLD (แฟนแทสติกส์ vs บาลิสติกบอยซ์) | จูเนียร์เอ็กไซล์ | BATTLE OF TOKYO 〜ENTER THE Jr.EXILE〜 |
| 3 กรกฎาคม 2019 | BREAK DOWN YA WALLS  (เจเนอเรชันส์ vs บาลิสติกบอยซ์) | จูเนียร์เอ็กไซล์ | BATTLE OF TOKYO 〜ENTER THE Jr.EXILE〜 |
| 3 กรกฎาคม 2019 | 24WORLD | จูเนียร์เอ็กไซล์ | BATTLE OF TOKYO 〜ENTER THE Jr.EXILE〜 |
| 1 มกราคม 2021 | WAY TO THE GLORY  (จูเนียร์เอ็กไซล์) | เอ็กไซล์ไทรบ์ | RISING SUN TO THE WORLD |
| 23 มิถุนายน 2021 | VIVA LA EVOLUCION | จูเนียร์เอ็กไซล์ | BATTLE OF TOKYO TIME 4 Jr.EXILE |
| 23 มิถุนายน 2021 | UNTITLED FUTURE | จูเนียร์เอ็กไซล์ | BATTLE OF TOKYO TIME 4 Jr.EXILE |
| 27 เมษายน 2022 | Kinironobaton (金色のバトン)  | จูเนียร์เอ็กไซล์ | Kinironobaton |
| 28 ธันวาคม 2022 | We never die | รวมศิลปิน | HiGH&LOW THE WORST BEST ALBUM |
| 19 กรกฎาคม 2023 | JIGGY PARADISE | จูเนียร์เอ็กไซล์ | BATTLE OF TOKYO CODE OF Jr.EXILE |
| 7 สิงหาคม 2024 | Icy Fire  (บาลิสติกบอยซ์ vs ลิลลีก) | รวมศิลปิน | BATTLE OF TOKYO Jr.EXILE vs NEO EXILE |
| 7 สิงหาคม 2024 | 24karats -type Jr.EX- | รวมศิลปิน | BATTLE OF TOKYO Jr.EXILE vs NEO EXILE |
| 14 สิงหาคม 2024 | SURVIVE | แมสสีฟ เดอะแรมเพจ | M5V |
| 27 กันยายน 2024 | AKANEGUMO | เอ็กไซล์ไทรบ์ | AKANEGUMO  |
การแสดงสด > ฐานะวงหลัก

| ปี | ช่วงเวลา | ชื่อ |
| --- | --- | --- |
| 2020 | 14-26 กุมภาพันธ์ | BALLISTIK BOYZ LIVE TOUR 2020 "BBZ"  |
| 2021 | 21 มีนาคม-2 กันยายน | BALLISTIK BOYZ PROLOGUE LIVE TOUR 2021 "PASS THE MIC" 〜WAY TO THE GLORY〜  |
| 2021 | 8 ตุลาคม-5 ธันวาคม | BALLISTIK BOYZ LIVE TOUR 2021 "PASS THE MIC" 〜WAY TO THE GLORY〜  |
| 2023 | 21 เมษายน-30 มิถุนายน | BALLISTIK BOYZ LIVE TOUR 2023 "N.E.X.T."  |
| 2024 | 12 เมษายน-19 กรกฎาคม | BALLISTIK BOYZ LIVE TOUR 2023 "HIGHER EX"  |
| 2024 | 6 พฤศจิกายน | BALLISTIK BOYZ LIVE 2024 "BBZ EVOLUTION"  |
| 2025 | 21-22 มิถุนายน | BALLISTIK BOYZ ARENA LIVE 2025 "IMPACT" |
การแสดงสด > ฐานะวงเข้าร่วม

| ปี | ช่วงเวลา | ชื่อ | ศิลปิน |
| --- | --- | --- | --- |
| 2019 | 4-7 กรกฎาคม | BATTLE OF TOKYO 〜ENTER THE Jr. EXILE〜 | เจเนอเรชันส์, เดอะแรมเพจ, แฟนแทสติกส์  และบัลลิสติกบอยซ์ฟรอมเอ็กไซล์ไทรบ์  |
| 2019 | 31 ธันวาคม | LDH PERFECT YEAR 2020 COUNTDOWN LIVE 2019▶︎2020 "RISING" | เอ็กไซล์ไทรบ์ |
| 2021 | 10 มีนาคม-28 มิถุนายน | EXILE TRIBE LIVE TOUR 2021 "RISING SUN TO THE WORLD" | เอ็กไซล์ไทรบ์ |
| 2022 | 3 มิถุนายน-12 กรกฎาคม | THE SURVIVAL 2022 〜BALLISTIK BOYZ vs MA55IVE〜 × PSYCHIC FEVER | แมซซีฟเดอะแรมเพจ, บาลิสติกบอยซ์ และไซคิกฟีเวอร์ฟรอมเอ็กไซล์ไทรบ์ |
| 2022 | 3 มิถุนายน-12 กรกฎาคม | BATTLE OF TOKYO 〜TIME 4 Jr.EXILE〜 | เจเนอเรชันส์, เดอะแรมเพจ, แฟนแทสติกส์, บาลิสติกบอยซ์  และไซคิกฟีเวอร์ฟรอมเอ็กไซล์ไทรบ์  |
| 2022 | 31 ธันวาคม | Jr.EXILE LIVE-EXPO 2022  | จูเนียร์เอ็กไซล์ |
| 2023 | 5 กุมภาพันธ์ | BALLISTIK BOYZ VS PSYCHIC FEVER THE SURVIVAL 2023 THAILAND | บาลิสติกบอยซ์ และไซคิกฟีเวอร์ ฟรอมเอ็กไซล์ไทรบ์  |
| 2023 | 21-30 กรกฎาคม | BATTLE OF TOKYO CODE OF Jr.EXILE | เจเนอเรชันส์, เดอะแรมเพจ, แฟนแทสติกส์,  บาลิสติกบอยซ์ และไซคิกฟีเวอร์ฟรอมเอ็กไซล์ไทรบ์  |
| 2023 | 30-31 ธันวาคม | LDH LIVE-EXPO 2023  | แอลดีเอช |
| 2024 | 10 สิงหาคม-1 กันยายน | BATTLE OF TOKYO 〜Jr.EXILE vs NEO EXILE〜  | เดอะแรมเพจ, แฟนแทสติกส์, บัลลิสติกบอยซ์, ไซคิกฟีเวอร์, ลิลลีก, คิดฟีโนมีนอน, เดอะเจ็ทบอยแบงเกอร์ซ และวูฟฮาวล์ฮาร์โมนีฟรอมเอ็กไซล์ไทรบ์  |
| 2024 | 26-27 ตุลาคม | LDH LIVE-EXPO 2024 -EXILE TRIBE BEST HITS-  | เอ็กไซล์ไทรบ์ |
ผลงานการแสดง > รายการโทรทัศน์

BALLI BALLI! BALLISTIK BOYZ (มีนาคม-เมษายน 2024, นิปปงทีวี)
ผลงานการแสดง > รายการออนไลน์

New School Breakin' (ตุลาคม 2022-มีนาคม 2023, ยูทูบ)
ผลงานการแสดง > รายการวิทยุ

BALLISTIK RADIO（เมษายน 2021-ปัจจุบัน, AuDee, InterFM897
รางวัล

| ปี | งานพิธี | รางวัล | ผล |
| --- | --- | --- | --- |
| 2019 | MTV VMAJ 2019 | รางวัลดาวรุ่ง | ชนะ  |
| 2022 | THAILAND DIGITAL AWARD 2022 | รางวัลดาวรุ่งแห่งเอเชีย | ชนะ  |
| 2023 | นิปปอนฮาคุ กรุงเทพฯ | Thailand - Japan Ambassador 2023 | ชนะ  |
แหล่งข้อมูลอื่น

BALLISTIK BOYZ - เว็บไซต์ทางการ
BALLISTIK BOYZ ที่เอกซ์ (ทวิตเตอร์)
BALLISTIK BOYZ official ที่อินสตาแกรม
BALLISTIK BOYZ from EXILE TRIBE ที่เฟซบุ๊ก
BALLISTIK BOYZ from EXILE TRIBE ที่ยูทูบ
BALLISTIK BOYZ.official ที่ติ๊กต็อก
BALLISTIK BOYZ OFFICIAL FAN CLUB
BALLISTIK BOYZ GLOBAL OFFICIAL FAN CLUB - เว็บไซต์แฟนคลับอย่างเป็นทางการ
ริวตะ ฮิดากะ ที่อินสตาแกรม
โยชิยูกิ คาโน ที่อินสตาแกรม
ริวเซย์ ไคนุมะ ที่อินสตาแกรม
海沼流星 - Twitch
มิคุ ฟุคาโฮริ ที่อินสตาแกรม
ริกิยะ โอคุดะ ที่อินสตาแกรม
ริกิ มัตสึอิ ที่อินสตาแกรม
มาซาฮิโระ สุนาดะ ที่อินสตาแกรม
| ด ค กบาลิสติกบอยส์ฟรอมเอ็กไซล์ไทรบ์ |
| --- | --- |
สมาชิก:  ริวตะ ฮิดากะ  โยชิยูกิ คาโน  ริวเซย์ ไคนุมะ  มิคุ ฟุคาโฮริ  ริกิยะ โอคุดะ  ริกิ มัตสึอิ  มาซาฮิโระ สุนาดะ 
ซิงเกิล:  1.44RAIDERS  2.ANTI-HERO'S  3.Animal  4.SUM BABY  5.Last Dance ni BYE BYE  6.Ding Ding Dong  7.All I Ever Wanted feat. GULF KANAWUT  8.HIGHER EX  9.SAY IT 
ซิงเกิลดิจิทัล:  SUMMER HYPE  SUMMER HYPE -DJ WATARAI Soca Remix-  Dramatic wo Nokoshitai  Drop Dead feat. TRINITY  God Mode  Meant to be feat. F.HERO & BOOM BOOM CASH  7  Get Wild 
ซิงเกิลอื่นๆ:  1.BALLISTIK BOYZ FROM EXILE 
สตูดิโออัลบั้ม:  1.BALLISTIK BOYZ  2.PASS THE MIC  3.Back & Forth 
อัลบั้มรวมเพลง:  Chapter 1 
การทำงานร่วมกัน:  D.I till Infinity feat. TOMOGEN, BALLISTIK BOYZ  Dead Or Alive  SHOCK THE WORLD  BREAK DOWN YA WALLS  Icy Fire  SURVIVE 
หัวข้อที่เกี่ยวข้อง:  โวคอล แบทเทิล ออดิชั่น/โกลบอลเจแปนชาเล้นจ์  แอลดีเอช  เอ็กไซล์ไทรบ์  BATTLE OF TOKYO 
| ด ค กเอ็กไซล์ไทรบ์ |
| --- | --- |
กลุ่ม:  เอ็กไซล์  เอ็กไซล์เดอะเซ็กคันด์  ซังไดเมะเจโซลบราเธอร์ส  เจเนอเรชันส์ฟรอมเอ็กไซล์ไทรบ์  เกคิดันเอ็กไซล์  เดอะแรมเพจฟรอมเอ็กไซล์ไทรบ์  แฟนแทสติกส์ฟรอมเอ็กไซล์ไทรบ์  บัลลิสติกบอยซ์ฟรอมเอ็กไซล์ไทรบ์  ไซคิกฟีเวอร์ฟรอมเอ็กไซล์ไทรบ์  ลิลลีกฟรอมเอ็กไซล์ไทรบ์  คิดฟีโนมีนอนฟรอมเอ็กไซล์ไทรบ์  เดอะเจ็ทบอยแบงเกอร์ซฟรอมเอ็กไซล์ไทรบ์  วูฟฮาวล์ฮาร์โมนีฟรอมเอ็กไซล์ไทรบ์  ซามูไรซ์ฟรอมเอ็กไซล์ไทรบ์ 
ซิงเกิล:  1.ทเวนตีโฟร์กะรัตไทรบ์ออฟโกลด์  2.เบิร์นนิ่งอัพ  3.เดอะรีโวลูชั่น  4.ไฮเยอร์กราวนด์ 
อัลบั้ม:  เอ็กไซล์ไทรบ์รีโวลูชั่น  HiGH&LOW ORIGINAL BEST ALBUM  BATTLE OF TOKYO 〜ENTER THE Jr.EXILE〜  BATTLE OF TOKYO TIME 4 Jr.EXILE  HiGH&LOW THE WORST BEST ALBUM 
หัวข้อที่เกี่ยวข้อง:  แอลดีเอช
มาดากัสการ์ 3 ข้ามป่าไปซ่าส์ยุโรป

| มาดากัสการ์ 3 ข้ามป่าไปซ่าส์ยุโรป |
| --- | --- |
โปสเตอร์ภาพยนตร์
กำกับ: เอริค ดาเนล คอนราด เวอร์นอน
เขียนบท: อีริก ดาร์เนล โนอาห์ บอมบาค
สร้างจาก: ตัวละครโดย ทอม แมคกราธ เอริค ดาเนล
อำนวยการสร้าง: ไมเรล โซเรีย มาร์ค สวิฟท์
นักแสดงนำ: เบน สติลเลอร์ คริส ร็อค เดวิด ชวิมเมอร์ เจดา พิงเกธ สมิธ ฟรานเซส แมคดอร์แมน ซาชา บารอน โคเฮน เซดริคดิเอ็นเตอร์เทนเนอร์ แอนดี้ ริกเตอร์ ทอม แมคกราธ คริส มิลเลอร์ จอห์น ดีแมจจีโอ คริสโตเฟอร์ ไนท์ส คอนราด เวอร์นอน
ดนตรีประกอบ: ฮานส์ ซิมเมอร์
บริษัทผู้สร้าง: ดรีมเวิร์กสแอนิเมชัน 
ผู้จัดจำหน่าย: พาราเมาต์พิกเจอส์
วันฉาย: 8 มิถุนายน ค.ศ. 2012 
ประเทศ: สหรัฐอเมริกา 
ภาษา: อังกฤษ
มาดากัสการ์ 3 ข้ามป่าไปซ่าส์ยุโรป (อังกฤษ: Madagascar 3: Europe's Most Wanted) เป็นภาพยนตร์คอมพิวเตอร์กราฟิกแนวตลก และเป็นภาคสามของภาพยนตร์ชุดมาดากัสการ์ นอกจากนี้ยังเป็นภาพยนตร์ระบบ 3 มิติเรื่องแรกของซีรีส์นี้ ที่ผลิตขึ้นโดยดรีมเวิร์กสแอนิเมชัน จัดจำหน่ายโดยพาราเมาต์พิกเจอส์ และกำกับโดย เอริค ดาเนล กับ คอนราด เวอร์นอน และเป็นภาพยนตร์ภาคต่อของ มาดากัสการ์ และ มาดากัสการ์ 2 ป่วนป่าแอฟริกา ภาพยนตร์ชุดนี้กำหนดเปิดตัว ณ วันที่ 8 มิถุนายน ค.ศ. 2012
มาดากัสการ์ 3 ได้รับรางวัลชนะเลิศ เอเอสซีเอพี อะวอร์ด สาขา Top Box Office Films นอกจากนี้ ยังถูกเสนอชื่อเข้าชิงรางวัลอีกหลายรายการ ได้แก่ ทีนชอยซ์อะวอร์ด, แอนนีอะวอร์ด, แซตเทิลไลต์อะวอร์ด, คริติกส์ชอยซ์มูฟวีอะวอร์ด และ คิดส์ชอยซ์อะวอร์ด