stanford-oval/wikipedia huggingface dataset:
ประเทศคาซัคสถานในเอเชียนเกมส์ 2022

| ประเทศคาซัคสถาน ในเอเชียนเกมส์ 2022 |
| --- | --- |

รหัสประเทศ: KAZ
เอ็นโอซี: คณะกรรมการโอลิมปิกแห่งชาติคาซัคสถาน
เว็บไซต์: www.olympic.kz (ในภาษาคาซัค)
ณ หางโจว, มณฑลเจ้อเจียง, ประเทศจีน 23 กันยายน ค.ศ. 2023 (2023-09-23) – 8 ตุลาคม ค.ศ. 2023 (2023-10-08)
นักกีฬา: 527 คน  ใน 30 ชนิดกีฬา
ผู้เชิญธงชาติ: อัสลันเบียก เชิมเบียร์เกียโนส นาเดียฌดา ดูโบวิตสกายา
เหรียญ:  ทอง 0 เงิน 1 ทองแดง 1 รวม 2 
การเข้าร่วมแข่งขันเอเชียนเกมส์ (ภาพรวม)
1994 1998 2002 2006 2010 2014 2018 2022 2026
ประเทศคาซัคสถาน จะเข้าร่วมแข่งขันเอเชียนเกมส์ 2022 ที่หางโจว, มณฑลเจ้อเจียง, ประเทศจีน ตั้งแต่วันที่ 23 กันยายนถึง 8 ตุลาคม ค.ศ. 2023 เดิมทีการแข่งขันมีกำหนดจะจัดขึ้นในเดือนกันยายนถึงตุลาคม ค.ศ. 2022 แต่เนื่องจากการรระบาดของโควิด-19ที่เพิ่มขึ้นในจีน การแข่งขันจึงถูกเลื่อนออกไปและกำหนดเวลาใหม่
นักกีฬา

| กีฬา | ชาย | หญิง | รวม |
| --- | --- | --- | --- |
| ยิงธนู | 8 | 8 | 16 |
| ระบำใต้น้ำ | — | 10 | 10 |
| กรีฑา | 7 | 12 | 19 |
| แบดมินตัน | 1 | 1 | 2 |
| บาสเกตบอล | 16 | 16 | 32 |
| วอลเลย์บอลชายหาด | 4 | 4 | 8 |
| มวยสากล | 7 | 6 | 13 |
| เบรกแดนซ์ | 2 | 1 | 3 |
| เรือแคนู | 13 | 12 | 25 |
| หมากรุก | 5 | 5 | 10 |
| จักรยาน | 15 | 8 | 23 |
| กระโดดน้ำ | 1 | 1 | 2 |
| อีสปอร์ต | 27 | 1 | 28 |
| ฟันดาบ | 8 | 8 | 16 |
| กีฬาฮอกกี้ | 0 | 17 | 17 |
| กอล์ฟ | 4 | 3 | 7 |
| ยิมนาสติก | 7 | 9 | 16 |
| แฮนด์บอล | 16 | 16 | 32 |
| ยูโด | 7 | 7 | 14 |
| จูยิตสู | 8 | 8 | 16 |
| คาราเต้ | 4 | 4 | 8 |
| คูราช | 3 | 4 | 7 |
| ว่ายน้ำมาราธอน | 2 | 2 | 4 |
| ปัญจกรีฑาสมัยใหม่ | 4 | 4 | 8 |
| เรือพาย | 5 | 4 | 9 |
| รักบี้ 7 คน | 0 | 12 | 12 |
| ยิงปืน | 18 | 15 | 33 |
| ปีนหน้าผา | 6 | 6 | 12 |
| ว่ายน้ำ | 2 | 4 | 6 |
| เทเบิลเทนนิส | 4 | 4 | 8 |
| เทควันโด | 5 | 5 | 10 |
| เทนนิส | 4 | 4 | 8 |
| ไตรกีฬา | 3 | 2 | 5 |
| วอลเลย์บอล | 12 | 12 | 24 |
| โปโลน้ำ | 13 | 13 | 26 |
| ยกน้ำหนัก | 7 | 7 | 14 |
| มวยปล้ำ | 12 | 6 | 18 |
| วูซู | 4 | 2 | 6 |
| ทั้งหมด | 264 | 263 | 527 |
กรีฑา

บทความหลัก: กีฬากรีฑาในเอเชียนเกมส์ 2022
กรีฑา > ชาย

รายการลู่และถนน
| นักกีฬา | รายการ | ฮีต> เวลา | ฮีต> อันดับ | รอบรองฯ> เวลา | รอบรองฯ> อันดับ | ชิงชนะเลิศ> เวลา | ชิงชนะเลิศ> อันดับ |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- |
|  | 100 ม. |  |  |  |  |  |  |
|  | 200 ม. |  |  |  |  |  |  |
ประเทศจอร์แดนในเอเชียนเกมส์ 2022

| ประเทศจอร์แดน ในเอเชียนเกมส์ 2022 |
| --- | --- |

รหัสประเทศ: JOR
เอ็นโอซี: คณะกรรมการโอลิมปิกจอร์แดน
ณ หางโจว, มณฑลเจ้อเจียง, ประเทศจีน 23 กันยายน ค.ศ. 2023 (2023-09-23) – 8 ตุลาคม ค.ศ. 2023 (2023-10-08)
นักกีฬา: 78 คน  ใน 17 ชนิดกีฬา
ผู้เชิญธงชาติ: TBD
เหรียญ:  ทอง 0 เงิน 2 ทองแดง 1 รวม 3 
การเข้าร่วมแข่งขันเอเชียนเกมส์ (ภาพรวม)
1986 1990 1994 1998 2002 2006 2010 2014 2018 2022 2026
ประเทศจอร์แดน จะเข้าร่วมแข่งขันเอเชียนเกมส์ 2022 ที่หางโจว, มณฑลเจ้อเจียง, ประเทศจีน ตั้งแต่วันที่ 23 กันยายนถึง 8 ตุลาคม ค.ศ. 2023 เดิมทีการแข่งขันมีกำหนดจะจัดขึ้นในเดือนกันยายนถึงตุลาคม ค.ศ. 2022 แต่เนื่องจากการรระบาดของโควิด-19ที่เพิ่มขึ้นในจีน การแข่งขันจึงถูกเลื่อนออกไปและกำหนดเวลาใหม่
สรุปเหรียญรางวัล

ดูเพิ่ม: สรุปเหรียญเอเชียนเกมส์ 2022
สรุปเหรียญรางวัล > ผู้ได้รับเหรียญรางวัล

| เหรียญ | ชื่อ | ชนิดกีฬา | รายการ | วันที่ |
| --- | --- | --- | --- | --- |
| 2 ! เงิน | เซด อับดุล คารีม | เทควันโด | ชาย 68 กก. | 27 ส.ค |
| 2 ! เงิน | ซาเลห์ อัล-ชาราบาตี | เทควันโด | ชาย 80 กก. | 27 ส.ค |
| 3 ! ทองแดง | เซด อัล-ฮาลาวานี | เทควันโด | ชาย 63 กก. | 26 ส.ค |
สรุปเหรียญรางวัล > เหรียญรางวัลตามชนิดกีฬา

| 0 | 1 | 2 | 3 | 4 |
| --- | --- | --- | --- | --- |
| ชนิดกีฬา | 1 ! | 2 ! | 3 ! | รวม |
| เทควันโด | 0 | 2 | 1 | 1 |
| ทั้งหมด | 0 | 2 | 1 | 3 |
เรือหลวงเจ้าพระยา

| --- | --- |
เรือหลวงเจ้าพระยา ในปี 2556
ประวัติ
ประเทศไทย
ชนิด: เรือฟริเกตชุดเรือหลวงเจ้าพระยา (ฟริเกต ไทป์ 053 HT ชั้นเจียงหู III)
ชื่อ: เรือหลวงเจ้าพระยา
ตั้งชื่อตาม: แม่น้ำเจ้าพระยา​
อู่เรือ: อู่ต่อเรือหูต่ง, เซี่ยงไฮ้
ส่งมอบเสร็จ: 8 เมษายน พ.ศ. 2534
รหัสระบุ:   หมายเลขเอ็มเอ็มเอสไอ: 567789000  สัญญาณเรียกขาน: HSMA    หมายเลขตัวเรือ: FFG-455 
ลักษณะเฉพาะ
ขนาด (ระวางขับน้ำ)::  1.676 ตัน (เต็มที่ 1,924  ตัน)
ความยาว::  102.87
ความกว้าง::  11.36
กินน้ำลึก::  4.3 ม.
กินน้ำลึก::  3.1 ม.
ระบบพลังงาน::  4 × เครื่องจักรใหญ่ดีเซล CODAD MTU 30 V 1163 TB 83
ระบบขับเคลื่อน::  2 × ใบจักร ควบคุมด้วยระบบปรับพิทช์ใบจักร
ความเร็ว::  30 นอต (56 กิโลเมตรต่อชั่วโมง) สูงสุด
พิสัยเชื้อเพลิง::  3500 ไมล์ทะเล ที่ 18 นอต
ยุทโธปกรณ์::  2 × ปืนเรือขนาด 100 ม.ม. แท่นคู่   8 × อาวุธปล่อยนำวิถี C-801   2 × ปืนกล 37 ม.ม. แท่นคู่   2 × จราดปราบเรือดำน้ำ RBU-1200
คำขวัญ::  จะปกป้อง ผองภัย ด้วยใจทนง
เรือหลวงเจ้าพระยา (FFG-455) (อังกฤษ: HTMS Chao Phraya) เป็นเรือฟริเกตในชุดเรือหลวงเจ้าพระยา หมายเลขเรือ 455 สังกัดหมวดเรือที่ 1 กองเรือฟริเกตที่ 2 กองเรือยุทธการ ฐานทัพเรือสัตหีบ ต่อขึ้นที่อู่ต่อเรือหูต่ง ประเทศจีน โดยปรับปรุงแบบจากเรือฟริเกต ประเภท 053 HT (ชั้นเจียงหู III) ของจีน เรือหลวงเจ้าพระยา มีคำขวัญว่า จะปกป้อง ผองภัย ด้วยใจทนง
เรือหลวงเจ้าพระยา มีเรือในชุดเดียวกันอีกสามลำคือ เรือหลวงบางปะกง, เรือหลวงกระบุรี, และเรือหลวงสายบุรี ลำปัจจุบันนี้ เป็นเรือหลวงลำที่สองที่ใช้ชื่อเจ้าพระยา โดยเรือลำแรกเป็นเรือสลุปในสมัย พ.ศ. 2466
ประเทศคูเวตในเอเชียนเกมส์ 2022

| ประเทศคูเวต ในเอเชียนเกมส์ 2022 |
| --- | --- |

รหัสประเทศ: KUW
เอ็นโอซี: คณะกรรมการโอลิมปิกคูเวต
เว็บไซต์: www.kuwaitolympic.org
ณ หางโจว, มณฑลเจ้อเจียง, ประเทศจีน 23 กันยายน ค.ศ. 2023 (2023-09-23) – 8 ตุลาคม ค.ศ. 2023 (2023-10-08)
นักกีฬา: 133 คน  ใน 25 ชนิดกีฬา
ผู้เชิญธงชาติ: คาเลด อัล-มุดฮาฟ   และอีมาน อัล-ชามา
เหรียญ:  ทอง 0 เงิน 0 ทองแดง 1 รวม 1 
การเข้าร่วมแข่งขันเอเชียนเกมส์ (ภาพรวม)
1974 1978 1982 1986 1990 1994 1998 2002 2006 2010 2014 2018 2022 2026
การเข้าร่วมในนามของชาติอื่น
 นักกีฬาจากคูเวต (2010)
ประเทศคูเวต จะเข้าร่วมแข่งขันเอเชียนเกมส์ 2022 ที่หางโจว, มณฑลเจ้อเจียง, ประเทศจีน ตั้งแต่วันที่ 23 กันยายนถึง 8 ตุลาคม ค.ศ. 2023 เดิมทีการแข่งขันมีกำหนดจะจัดขึ้นในเดือนกันยายนถึงตุลาคม ค.ศ. 2022 แต่เนื่องจากการรระบาดของโควิด-19ที่เพิ่มขึ้นในจีน การแข่งขันจึงถูกเลื่อนออกไปและกำหนดเวลาใหม่
นักกีฬา

ประเทศคูเวตส่งนักกีฬา 133 คน ชาย 111 คน และหญิง 22 คน ในกีฬา 25 รายการ
| กีฬา | ชาย | หญิง | รวม |
| --- | --- | --- | --- |
| กีฬาทางน้ำ | 2 | 0 | 2 |
| กรีฑา | 5 | 2 | 7 |
| ยิงธนู | 5 | 4 | 9 |
| มวยสากล | 3 | 1 | 4 |
| หมากรุก | 1 | 1 | 2 |
| จักรยาน | 2 | 2 | 4 |
| ขี่ม้า | 4 | 0 | 4 |
| อีสปอร์ต | 2 | 0 | 2 |
| ฟันดาบ | 9 | 0 | 9 |
| ฟุตบอล | 18 | 0 | 18 |
| กอล์ฟ | 1 | 0 | 1 |
| ยิมนาสติก | 0 | 1 | 1 |
| แฮนด์บอล | 16 | 0 | 16 |
| จูยิตสู | 5 | 0 | 5 |
| ยูโด | 2 | 0 | 2 |
| คาราเต้ | 6 | 1 | 7 |
| คูราช | 3 | 0 | 3 |
| เรือพาย | 3 | 2 | 5 |
| ยิงปืน | 12 | 7 | 19 |
| ปีนหน้าผา | 1 | 0 | 1 |
| สควอช | 4 | 0 | 4 |
| เทควันโด | 2 | 0 | 2 |
| เทนนิส | 3 | 0 | 3 |
| ไตรกีฬา | 1 | 1 | 2 |
| มวยปล้ำ | 1 | 0 | 1 |
| ทั้งหมด | 111 | 22 | 133 |
กรีฑา

บทความหลัก: กีฬากรีฑาในเอเชียนเกมส์ 2022
กรีฑา > ชาย

รายการลู่และถนน
| นักกีฬา | รายการ | ฮีต> เวลา | ฮีต> อันดับ | รอบรองฯ> เวลา | รอบรองฯ> อันดับ | ชิงชนะเลิศ> เวลา | ชิงชนะเลิศ> อันดับ |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- |
|  | 100 ม. |  |  |  |  |  |  |
ประเทศญี่ปุ่นในเอเชียนเกมส์ 2022

| ประเทศญี่ปุ่น ในเอเชียนเกมส์ 2022 |
| --- | --- |

รหัสประเทศ: JPN
เอ็นโอซี: คณะกรรมการโอลิมปิกญี่ปุ่น
ณ หางโจว, มณฑลเจ้อเจียง, ประเทศจีน 23 กันยายน ค.ศ. 2023 (2023-09-23) – 8 ตุลาคม ค.ศ. 2023 (2023-10-08)
นักกีฬา: 769 คน  ใน 50 ชนิดกีฬา
ผู้เชิญธงชาติ: อากิฮิโตะ ชิมิสึ  (ยิงปืน)   มิซากิ เอมูระ (ฟันดาบ)
เหรียญ อันดับ 2:  ทอง 52 เงิน 67 ทองแดง 69 รวม 188 
การเข้าร่วมแข่งขันเอเชียนเกมส์ (ภาพรวม)
1951 1954 1958 1962 1966 1970 1974 1978 1982 1986 1990 1994 1998 2002 2006 2010 2014 2018 2022 2026
ประเทศญี่ปุ่น จะเข้าร่วมแข่งขันเอเชียนเกมส์ 2022 ที่หางโจว, มณฑลเจ้อเจียง, ประเทศจีน ตั้งแต่วันที่ 23 กันยายนถึง 8 ตุลาคม ค.ศ. 2023 เดิมทีการแข่งขันมีกำหนดจะจัดขึ้นในเดือนกันยายนถึงตุลาคม ค.ศ. 2022 แต่เนื่องจากการรระบาดของโควิด-19 ที่เพิ่มขึ้นในจีน การแข่งขันจึงถูกเลื่อนออกไปและกำหนดเวลาใหม่
ผู้ได้รับเหรียญรางวัล

ดูเพิ่ม: สรุปเหรียญเอเชียนเกมส์ 2022
ฮ่องกงในเอเชียนเกมส์ 2022

| ฮ่องกง ในเอเชียนเกมส์ 2022 |
| --- | --- |

รหัสประเทศ: HKG
เอ็นโอซี: สหพันธ์กีฬาและคณะกรรมการโอลิมปิกฮ่องกง ประเทศจีน
เว็บไซต์: https://hkolympic.org/
ณ หางโจว, มณฑลเจ้อเจียง, ประเทศจีน 23 กันยายน ค.ศ. 2023 (2023-09-23) – 8 ตุลาคม ค.ศ. 2023 (2023-10-08)
นักกีฬา: 681 คน  ใน 40 ชนิดกีฬา
ผู้เชิญธงชาติ: ซาโลม หยู และ ฮวนนิต้า โมก
เหรียญ อันดับ 12:  ทอง 8 เงิน 16 ทองแดง 29 รวม 53 
การเข้าร่วมแข่งขันเอเชียนเกมส์ (ภาพรวม)
1954 1958 1962 1966 1970 1974 1978 1982 1986 1990 1994 1998 2002 2006 2010 2014 2018 2022 2026
เขตบริหารพิเศษฮ่องกง จะเข้าร่วมแข่งขันเอเชียนเกมส์ 2022 ที่หางโจว, มณฑลเจ้อเจียง, ประเทศจีน ตั้งแต่วันที่ 23 กันยายนถึง 8 ตุลาคม ค.ศ. 2023 เดิมทีการแข่งขันมีกำหนดจะจัดขึ้นในเดือนกันยายนถึงตุลาคม ค.ศ. 2022 แต่เนื่องจากการรระบาดของโควิด-19ที่เพิ่มขึ้นในจีน การแข่งขันจึงถูกเลื่อนออกไปและกำหนดเวลาใหม่
นักกีฬา

| กีฬา | ชาย | หญิง | รวม |
| --- | --- | --- | --- |
| ยิงธนู | 8 | 8 | 16 |
| ระบำใต้น้ำ | — | 10 | 10 |
| กรีฑา | 14 | 13 | 27 |
| แบดมินตัน | 10 | 10 | 20 |
| เบสบอล | 24 | — | 24 |
| บาสเกตบอล | 16 | 16 | 32 |
| มวยสากล | 1 | — | 1 |
| บริดจ์ | 9 | 9 | 18 |
| เบรกแดนซ์ | 2 | 2 | 4 |
| เรือแคนู | 8 | — | 8 |
| หมากรุก | 5 | 5 | 10 |
| คริกเก็ต | 15 | 15 | 30 |
| จักรยาน | 15 | 13 | 28 |
| กระโดดน้ | 1 | 2 | 3 |
| เรือยาวมังกร | 14 | 14 | 28 |
| อีสปอร์ต | 31 | — | 31 |
| ขี่ม้า | 2 | 7 | 10 |
| ฟันดาบ | 12 | 12 | 24 |
| ฮอกกี้ | — | 18 | 18 |
| ฟุตบอล | 22 | 22 | 44 |
| หมากล้อม | 6 | 4 | 10 |
| กอล์ฟ | 4 | 3 | 7 |
| ยิมนาสติก | 5 | 2 | 7 |
| แฮนด์บอล | 16 | 16 | 32 |
| ยูโด | 4 | 4 | 8 |
| คาราเต้ | 5 | 4 | 9 |
| ว่ายน้ำมาราธอน | 2 | 2 | 4 |
| โรลเลอร์ | 5 | 4 | 9 |
| เรือพาย | 13 | 9 | 22 |
| รักบี้ 7 คน | 12 | 12 | 24 |
| เรือใบ | 7 | 6 | 13 |
| ยิงปืน | 1 | 1 | 2 |
| ซอฟท์บอล | — | 17 | 17 |
| ปีนหน้าผา | 4 | 2 | 6 |
| สควอช | 4 | 4 | 8 |
| ว่ายน้ำ | 19 | 18 | 37 |
| เทเบิลเทนนิส | 5 | 5 | 10 |
| เทควันโด | 4 | 4 | 8 |
| เทนนิส | 2 | 4 | 6 |
| ไตรกีฬา | 3 | 3 | 6 |
| วอลเลย์บอล | 14 | 16 | 30 |
| โปโลน้ำ | 13 | — | 13 |
| วูซู | 2 | 5 | 7 |
| เซียงฉี | 4 | 1 | 5 |
| ทั้งหมด | 363 | 322 | 685 |
กรีฑา

บทความหลัก: กีฬากรีฑาในเอเชียนเกมส์ 2022
กรีฑา > ชาย

รายการลู่และถนน
| นักกีฬา | รายการ | ฮีต> เวลา | ฮีต> อันดับ | รอบรองฯ> เวลา | รอบรองฯ> อันดับ | ชิงชนะเลิศ> เวลา | ชิงชนะเลิศ> อันดับ |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- |
|  | 100 ม. |  |  |  |  |  |  |
ประเทศอินเดียในพาราลิมปิกฤดูร้อน 2024

| ประเทศอินเดีย ในพาราลิมปิกฤดูร้อน 2024 |
| --- | --- |

รหัสประเทศ: IND
เอ็นพีซี: คณะกรรมการพาราลิมปิกแห่งอินเดีย
เว็บไซต์: www.paralympic.org.in
ณ ปารีส ประเทศฝรั่งเศส
นักกีฬา: 2 คน  ใน 1 ชนิดกีฬา
การเข้าร่วมแข่งขันพาราลิมปิกฤดูร้อน
1968 1972 1976–1980 1984 1988 1992 1996 2000 2004 2008 2012 2016 2020 2024
ประเทศอินเดีย จะแข่งขันในพาราลิมปิกฤดูร้อน 2024 ที่กรุงปารีส ประเทศฝรั่งเศส ตั้งแต่วันที่ 28 สิงหาคม ถึง 8 กันยายน พ.ศ. 2567 นักกีฬาชาวอินเดียได้เข้าร่วมการแข่งขันพาราลิมปิกฤดูร้อนทุกครั้งตั้งแต่ปี พ.ศ. 2527 แม้ว่าพวกเขาจะเปิดตัวอย่างเป็นทางการในพาราลิมปิกฤดูร้อนปี ค.ศ. 2511 ก็ตาม
นักกีฬา

| กีฬา | ชาย | หญิง | รวม |
| --- | --- | --- | --- |
| ยิงปืน | 1 | 1 | 2 |
ยิงปืน

ผลการแข่งขัน ดังนี้:
ยิงปืน > หญิง

| นักกีฬา | รายการ | รอบคัดเลือก> คะแนน | รอบคัดเลือก> อันดับ | ชิงชนะเลิศ> คะแนน | ชิงชนะเลิศ> อันดับ |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- |
| อาวานี เลกฮารา | R2 - ปืนยาวอัดลม 10 ม. หญิง SH1 |  |  |  |  |
ยิงปืน > ผสม

| นักกีฬา | รายการ | รอบคัดเลือก> คะแนน | รอบคัดเลือก> อันดับ | ชิงชนะเลิศ> คะแนน | ชิงชนะเลิศ> อันดับ |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- |
| ศรีหรชา รามกฤษณะ ดาวเรดี | R4 - ปืนยาวอัดลมยืน ผสม 10 เมตร SH2 |  |  |  |  |
เอนทาลปี

ระวังสับสนกับ เอนโทรปี
เอนทาลปี (อังกฤษ: Enthalpy, /ˈɛnθəlpi/) เป็นสมบัติหนึ่งของระบบอุณหพลศาสตร์ (เขียนแทนด้วย H, h) เป็นผลรวมของพลังงานภายในของระบบกับผลคูณของความดันกับปริมาตรของระบบ เป็นฟังก์ชันสภาวะ (state function) ที่ถูกใช้ในการวัดที่หลากหลายของระบบทางกายภาพ ชีวภาพ และเคมีที่มีความดันคงที่ พจน์ความดัน-ปริมาตรแสดงถึงงานซึ่งจำเป็นสำหรับการจัดตั้งมิติทางกายภาพของระบบ กล่าวคือสำหรับการหาพื้นที่ว่างให้กับมันด้วยการเข้าแทนที่สิ่งแวดล้อมมัน พจน์ความดัน-ปริมาตรเล็กมากในของแข็งและของเหลวในเงื่อนไขทั่วไป และเล็กพอสมควรในแก๊ส ดังนั้น เอนทาลปีจึงเป็นตัวแทนสำหรับพลังงานที่มีอยู่ในระบบเคมี พลังงานพันธะ (Bond energy) พลังงานแลตทิซ (Lattice energy) พลังงานซอลเวชัน (Solvation) และ "พลังงาน" อื่น ๆ ในเคมีแท้จริงแล้วคือความแตกต่างของเอนทาลปี เอนทาลปีในฐานะที่เป็นฟังก์ชันสภาวะขึ้นอยู่กับค่ากำหนดในตอนสุดท้ายของพลังงานภายใน ความดัน และปริมาตรเท่านั้น ไม่เกี่ยวข้องกับวิถีทางที่ใช้เพื่อมาถึงมัน
ในระบบหน่วยวัดระหว่างประเทศ (SI) เอนทาลปีมีหน่วยเป็นจูล แต่หน่วยวัดตามธรรมเนียมประวัติศาสตร์อื่น ๆ ก็ยังมีใช้อยู่ เช่นแคลอรีและหน่วยความร้อนอังกฤษ (BTU)
เราไม่สามารถวัดเอนทาลปีทั้งหมดของระบบได้โดยตรง เพราะพลังงานภายในประกอบด้วยส่วนต่าง ๆ ที่ไม่รู้จัก เข้าถึงได้ไม่ง่าย และไม่ได้เป็นความสนใจของวิชาอุณหพลศาสตร์ การเปลี่ยนแปลงของเอนทาลปีเป็นการแสดงออกที่เป็นที่นิยมกว่าในทางปฏิบัติสำหรับการวัดที่ความดันคงที่ เพราะมันทำให้อธิบายการถ่ายเทพลังงานได้ง่ายขึ้น และเมื่อมีการกันไม่ให้สสารถ่ายเทเข้าหรือออกจากระบบ และไม่มีการทำงานเพลาหรืองานไฟฟ้าด้วย การเปลี่ยนแปลงของเอนทาลปีที่ความดันคงที่จะเท่ากับพลังงานที่แลกเปลี่ยนกับสภาพแวดล้อมผ่านความร้อน
ในวิชาเคมี เอนทาลปีมาตรฐานของปฏิกิริยา (standard enthalpy of reaction) คือการเปลี่ยนแปลงของเอนทาลปีเมื่อตัวทำปฏิกิริยาที่อยู่ในภาวะมาตรฐาน (p = 1 บาร์ และโดยทั่วไป T = 298 K) เปลี่ยนกลายเป็นผลิตภัณฑ์ที่อยู่ในภาวะมาตรฐาน ปริมาณนี้คือความร้อนมาตรฐานของปฏิกิริยาที่ความดันและอุณหภูมิคงที่ และแม้อุณหภูมิจะแปรปรวนตลอดช่วงการวัด มันยังสามารถถูกวัดได้ด้วยวิธีการวัดแคลอรี (calorimetry) ตราบใดที่ความดันและอุณหภูมิในตอนแรกและตอนท้ายเป็นตามภาวะมาตรฐาน ค่านี้ไม่ขึ้นกับวิถีทางที่ดำเนินไปจากสภาวะแรกสู่สภาวะสุดท้ายเพราะเอนทาลปีเป็นฟังก์ชันสภาวะ
เอนทาลปีของสารเคมีมักถูกจัดรายการไว้สำหรับในกรณีที่ความดันเท่ากับ 1 บาร์ (100 กิโลปาสกาล) เป็นภาวะมาตรฐาน เอนทาลปีและการเปลี่ยนแปลงของเอนทาลปีของปฏิกิริยานั้นแตกต่างกันไปตามฟังก์ชันของอุณหภูมิ แต่ตารางทั่วไปมักจัดรายการแสดงความร้อนมาตรฐานของการก่อตัวของสารที่อุณหภูมิ 25 °C (298 K) ความเปลี่ยนแปลงของเอนทาลปีในกระบวนการดูดความร้อน (heat-absorbing) ΔH จะเป็นค่าบวก ในขณะที่จะเป็นค่าลบในกระบวนการคายความร้อน
เอนทาลปีของแก๊สอุดมคติ (ideal gas) เป็นอิสระจากความดันหรือปริมาตรของมัน และขึ้นอยู่กับอุณหภูมิเพียงอย่างเดียว ซึ่งสัมพันธ์กับพลังงานความร้อนของมัน แก๊สจริงที่มีอุณหภูมิและความดันทั่ว ๆ ไปมักมีพฤติกรรมประมาณได้ใกล้เคียงนี้ จึงทำให้การออกแบบและวิเคราะห์ทางอุณหพลศาสตร์ในทางปฏิบัติเรียบง่ายขึ้น
นิยาม

เอนทาลปี H ของระบบทางอุณหพลศาสตร์ถูกให้นิยามไว้ว่าคือผลรวมของพลังงานภายในกับผลคูณของความดันกับปริมาตร:
โดยที่ U คือ พลังงานภายใน p คือ ความดัน และ V คือ ปริมาตร (volume (thermodynamics)) ของระบบ
เอนทาลปีเป็นสมบัติที่ขึ้นกับปริมาณ (extensive property) และเป็นสัดส่วนกับขนาดของระบบ (สำหรับระบบเอกพันธุ์) ส่วนสมบัติที่ไม่ขึ้นกับปริมาณเช่นเอนทาลปีจำเพาะ (specific enthalpy) h = H/m อ้างอิงถึงมวล m ของระบบ และเอนทาลปีโมลาร์ (molar enthalpy) Hm = H/n อ้างอิงถึงจำนวนโมล n ของระบบ เอนทาลปีในระบบวิวิธพันธุ์จะเท่ากับผลรวมของเอนทาลปีของแต่ละระบบย่อยที่เป็นองค์ประกอบของมัน:
H=\sum _{k}H_{k}
โดยที่
H คือเอนทาลปีรวมของระบบย่อยทั้งหมด
k หมายถึงระบบย่อยแต่ละระบบ
Hk หมายถึงเอนทาลปีของระบบย่อยแต่ละระบบ
ระบบปิดระบบหนึ่งอาจอยู่ในสมดุลทางอุณหพลศาสตร์ข้างในสนามโน้มถ่วงสถิต (gravitational field) ความดัน p ของมันจึงแปรเปลี่ยนอย่างต่อเนื่องไปพร้อมกับระดับความสูง (altitude) ในขณะที่อุณหภูมิ T ไม่เปลี่ยนตามระดับความสูงเนื่องด้วยข้อกำหนดของสมดุล (ความหนาแน่นของพลังงานศักย์โน้มถ่วง (gravitational potential energy) ของระบบก็เปลี่ยนตามระดับความสูงด้วย) จากการบวกรวมเอนทาลปีจึงกลายเป็นปริพันธ์:
H=\int (\rho h)\,dV
โดยที่
ρ ("โร") คือ ความหนาแน่น (มวลต่อหน่วยปริมาตร)
h คือ เอนทาลปีจำเพาะ (เอนทาลปีต่อหน่วยมวล)
(ρh) แทนความหนาแน่นของเอนทาลปี (Energy density) (เอนทาลปีต่อหน่วยปริมาตร)
dV หมายถึง ชิ้นส่วนปริมาตรขนาดเล็กกณิกนันต์ข้างในระบบ เช่นปริมาตรของชั้นแนวนอนที่บางเป็นกณิกนันต์
ปริพันธ์นี้จึงเป็นตัวแทนของผลรวมของเอนทาลปีของชิ้นส่วนปริมาตรแต่ละชิ้นทุก ๆ ชิ้น
เอนทาลปีของระบบเอกพันธุ์ที่เป็นระบบปิดจะเป็นฟังก์ชันพลังงานของมัน H(S,p) โดยมีเอนโทรปี S[p] และความดัน p ของมันเป็นตัวแปรสภาวะธรรมชาติ (Thermodynamic potential) ซึ่งให้ความสัมพันธ์เชิงอนุพันธ์ของ dH ในรูปที่เรียบง่ายที่สุด ได้มาดังต่อไปนี้ เราเริ่มจากกฎข้อที่หนึ่งของอุณหพลศาสตร์สำหรับระบบปิดสำหรับกระบวนการกณิกนันต์:
dU=\delta Q-\delta W
โดยที่
𝛿Q คือ ปริมาณความร้อนขนาดเล็กที่ถูกเพิ่มเข้าไปในระบบ
𝛿W คือ ปริมาณของงานขนาดเล็กที่ระบบกระทำ
ในระบบเอกพันธุ์ที่พิจารณาเฉพาะกระบวนการผันกลับได้หรือการถ่ายเทความร้อนโดยบริสุทธิ์เท่านั้น จะได้จากกฎข้อที่สองของอุณหพลศาสตร์มาว่า 𝛿Q = T dS โดยที่ T คือ อุณหภูมิสัมบูรณ์ และ dS คือ การเปลี่ยนแปลงแบบกณิกนันต์ของเอนโทรปี S ของระบบ ต่อจากนั้น หากงานที่ถูกกระทำมี pV เท่านั้น 𝛿W = p dV ผลลัพธ์ก็คือ:
dU=T\,dS-p\,dV
บวก d(pV) เข้าไปทั้งสองฝั่งของนิพจน์นี้ก็จะได้
dU+d(pV)=T\,dS-p\,dV+d(pV)
หรือ
d(U+pV)=T\,dS+V\,dp
ดังนั้น
dH(S,p)=T\,dS+V\,dp
แล้วสัมประสิทธิ์ของตัวแปรธรรมชาติอนุพันธ์ dS และ dp ก็เป็นเพียงตัวแปรเดี่ยว T และ V ตามลำดับ
การแสดงออกแบบอื่น

การแสดงออก dH ในแบบที่แสดงไว้ก่อนหน้านี้อาจไม่คุ้นเคยสำหรับผู้อ่านบางคน นอกจากนั้นยังมีการแสดงออกด้วยตัวแปรที่วัดได้โดยตรงกว่านี้ เช่นอุณหภูมิและความดัน:
dH=C_{p}\,dT+V(1-\alpha T)\,dp
โดยที่ Cp คือ ความจุความร้อน (Heat capacity) ที่ความดันคงที่ และ α คือ สัมประสิทธิ์ของการขยายตัวจากความร้อน (เชิงปริมาตร):
\alpha ={\frac {1}{V}}\left({\frac {\partial V}{\partial T}}\right)_{p}
ด้วยการแสดงออกรูปแบบนี้ ตามหลักการแล้วเราสามารถหาค่าของเอนทาลปีได้หาก Cp และ V เป็นฟังก์ชันที่รู้จักของ p กับ T ทว่าการแสดงออกแบบนี้จะซับซ้อนกว่าแบบ  dH=T\,dS+V\,dp เพราะ T ไม่ได้เป็นตัวแปรธรรชาติของเอนทาลปี H
ที่ความดันคงที่ dP = 0 ฉะนั้น  dH=C_{p}\,dT และในกรณีของแก๊สอุดมคติ dH จะลดรูปเหลือเท่านี้แม้ว่าจะมีกระบวนการที่ความดันเปลี่ยนแปลง เพราะ αT = 1
กฎข้อที่หนึ่งในรูปแบบที่ทั่วไปยิ่งขึ้นอธิบายพลังงานภายในด้วยพจน์เพิ่มเติมซึ่งประกอบด้วยศักย์เคมี (chemical potential) กับจำนวนของอนุภาคชนิดต่าง ๆ อนุพันธ์ dH จึงกลายเป็น
dH=T\,dS+V\,dp+\sum _{i}\mu _{i}\,dN_{i},
โดยที่ μi คือ ศักย์เคมีต่ออนุภาคของอนุภาคชนิด i และ Ni คือ จำนวนของอนุภาคเหล่านั้น เรายังสามารถเขียนพจน์สุดท้ายได้อีกเป็น μi dni (โดยที่ dni คือ จำนวนโมลขององค์ประกอบ i ที่ถูกเพิ่มเข้าไปในระบบ และในกรณีนี้ μi คือ ศักย์เคมีโมลาร์) หรือเป็น μi dmi (โดยที่ dmi คือ มวลขององค์ประกอบ i ที่ถูกเพิ่มเข้าไปในระบบ และในกรณีนี้ μi คือ ศักย์เคมีจำเพาะ)
การแสดงออกแบบอื่น > ฟังก์ชันลักษณะเฉพาะและตัวแปรสภาวะธรรมชาติ

เอนทาลปี H(S[p], p, {Ni}) แสดงออกถึงอุณหพลศาสตร์ของระบบในแบบ การแสดงแทนพลังงาน (energy representation) ตัวแปรของมันในฟังก์ชันสภาวะประกอบด้วยตัวแปรสภาวะ (state variable) ที่ไม่ขึ้นกับปริมาณหนึ่งและที่ขึ้นกับปริมาณอีกสอง ตัวแปรสภาวะ S[p], p และ {Ni} เป็นตัวแปรสภาวะธรรมชาติ (natural state variable) ในการแสดงแทนรูปแบบนี้ โดยพวกมันเหมาะสำหรับการอธิบายกระบวนการต่าง ๆ ที่พวกมันถูกกำหนดโดยปัจจัยแวดล้อม เช่น เมื่อก้อนมวลอากาศในชั้นบรรยากาศเคลื่อนที่ไปยังระดับความสูงอีกระดับหนึ่ง ความดันแวดล้อมก็เปลี่ยน และกระบวนการก็มักเกิดขึ้นเร็วเสียจนไม่มีเวลาที่เพียงพอให้ความร้อนถ่ายเท นี่คือพื้นฐานของสิ่งที่เรียกว่าการประมาณแบบอะเดียแบติกหรือแบบความร้อนคงที่ที่ถูกใช้ในอุตุนิยมวิทยา
ฟังก์ชันสภาวะลักษณะเฉพาะอีกหนึ่งของระบบอุณหพลศาสตร์ที่เป็นสังยุคของเอนทาลปีที่มีตัวแปรเหล่านี้คือเอนโทรปี มีฟังก์ชันเป็น S[p](H, p, {Ni}) โดยมีตัวแปรสภาวะที่เหมือนกันยกว้นเอนโทรปี S[p] ซึ่งถูกแทนด้วยเอนทาลปี H นี่เป็นการแสดงออกของการแสดงแทนเอนโทรปี (entropy representation) ตัวแปรสภาวะ H, p และ {Ni} เป็น ตัวแปรสภาวะธรรมชาติในการแสดงแทนรูปแบบนี้ โดยพวกมันเหมาะสำหรับการอธิบายกระบวนการต่าง ๆ ที่พวกมันถูกควบคุมโดยการทดลอง เช่น ค่าของ H และ p สามารถถูกควบคุมได้ด้วยการให้ความร้อนถ่ายเท และการปรับเฉพาะความดันภายนอกบนลูกสูบที่เป็นตัวกำหนดปริมาตรของระบบ
การตีความทางกายภาพ

พจน์ U คือพลังงานของระบบ และพจน์ pV สามารถถูกตีความได้ว่าเป็นงาน (work (thermodynamics)) ซึ่งจำเป็นสำหรับการหา "พื้นที่ว่าง" ให้กับระบบหากความดันของสภาพแวดล้อมมีค่าคงที่ 
อาทิ เมื่อระบบของแก๊ส n โมลที่มีปริมาตร V ที่ความดัน p และอุณหภูมิ T ถูกสร้างขึ้นหรือถูกนำพามายังสภาวะปัจจุบันจากศูนย์สัมบูรณ์ พลังงานจะต้องได้มาเท่ากับพลังงานภายใน U บวก pV โดยที่ pV คืองานที่ถูกกระทำในการดันต้านกับความดันโดยรอบ (ของบรรยากาศ)
ในวิชาฟิสิกส์และกลศาสตร์สถิติ การศึกษาถึงสมบัติภายในของระบบที่มีปริมาตรคงที่อาจเป็นที่สนใจมากกว่า และจึงอาจใช้พลังงานภายใน ในวิชาเคมี การทดลองมักทำที่ความกดอากาศคงที่ และงานความดัน-ปริมาตรแสดงถึงการแลกเปลี่ยนพลังงานกับบรรยากาศที่มีนิยามดีแล้วและมีขนาดเล็ก ΔH จึงเป็นค่าประมาณของความร้อนของปฏิกิริยาที่ใช้ได้ ส่วนการเปลี่ยนแปลงของเอนทาลปีของเครื่องจักรความร้อนหลังหนึ่งรอบวัฏจักรสมบูรณ์จะเท่ากับศูนย์ เพราะสภาวะตอนต้นและตอนสุดท้ายจะเท่ากัน
ความสัมพันธ์กับความร้อน

ในการที่จะกล่าวถึงความสัมพันธ์ระหว่างเอนทาลปีที่เพิ่มขึ้นกับแหล่งความร้อน เราจะย้อนกลับไปหากฎข้อที่หนึ่งสำหรับระบบปิด สัญญะตามธรรมเนียมฟิสิกส์: dU = δQ − δW โดยที่ความร้อน δQ จะได้มาจากการนำ การแผ่รังสี หรือการทำความร้อนแบบจูล (Joule heating) เรานำมันไปใช้กับกรณีพิเศษเมื่อความดันที่ผิวคงที่ และในกรณีนี้งานจะเท่ากับ p dV (โดนที่ p คือความดันที่ผิวและ dV คือปริมาตรที่เพิ่มขึ้นของระบบ) ส่วนกรณีของปฏิสัมพันธ์ทางแม่เหล็กไฟฟ้าระยะไกลจะต้องพิจารณาร่วมตัวแปรสภาวะเพิ่มเติมในการจัดสูตรของมันด้วย และจะไม่พูดถึงมัน ณ ที่นี้ ในกรณีนี้กฎข้อที่หนึ่งจะได้เป็น:
dU=\delta Q-p\,dV
แล้ว
dH=dU+d(pV)
ดังนั้น
{\begin{aligned}dH&=\delta Q+V\,dp+p\,dV-p\,dV\\&=\delta Q+V\,dp\end{aligned}}
หากระบบอยู่ใต้ความดันคงที่, dp = 0 และด้วยเหตุนี้เอนทาลปีของระบบที่เพิ่มขึ้นจะเท่ากับความร้อนที่ถูกเพิ่ม:
dH=\delta Q
ในเป็นเหตุว่าทำไมในคริสต์ศตวรรษที่ 19 ใช้คำว่า heat content (เนื้อหาความร้อน) ซึ่งปัจจุบันเลิกใช้แล้ว
การประยุกต์ใช้

ในอุณหพลศาสตร์ เอนทาลปีสามารถคำนวณหาได้ด้วยการหาข้อกำหนดในการสร้างระบบ ๆ หนึ่งจาก "ความไม่มีอะไร" งานเชิงกลที่ต้องใช้ pV จะต่างกันไปขึ้นอยู่กับเงื่อนไขที่ได้มาระหว่างการสร้างระบบทางอุณหพลศาสตร์
พลังงานจะต้องมีเพื่อนำเอาอนุภาคออกจากสภาพแวดล้อมเพื่อหาที่ว่างเพื่อสร้างระบบขึ้นมา โดยสมมุติว่าความดัน p คงที่ นี่ก็คือพจน์ pV พลังงานที่ต้องได้มาก็จะต้องให้สำหรับการเปลี่ยนแปลงของพลังงานภายใน U ด้วย ซึ่งประกอบด้วยพลังงานกระตุ้น พลังงานของการแตกตัวเป็นไอออน พลังงานของการผสม พลังงานของการกลายเป็นไอ พลังงานของพันธะเคมี และอื่น ๆ อีกมากมาย ทั้งหมดนี้เมื่อรวมกันแล้วประกอบเป็นการเปลี่ยนแปลงของเอนทาลปี U + pV ส่วนการเปลี่ยนแปลงของเอนทาลปีในระบบที่ความดันคงที่ซึ่งไม่มีงานภายนอกกระทำลงไปนอกเหนือจากงาน pV จะเท่ากับความร้อนที่ระบบได้รับมา
การเปลี่ยนแปลงของเอนทาลปีในระบบแบบง่ายที่มีจำนวนอนุภาคคงที่ที่ความดันคงที่จะเท่ากับปริมาณของพลังงานความร้อนสูงสุดที่จะได้มาจากกระบวนการอุณหพลวัตแบบความดันคงที่
การประยุกต์ใช้ > ความร้อนของปฏิกิริยา

เราไม่สามารถวัดปริมาณเอนทาลปีรวมของระบบได้โดยตรง แต่จะการเปลี่ยนแปลงของเอนทาลปีของระบบแทน นิยามของการเปลี่ยนแปลงของเอนทาลปีคือสมการดังต่อไปนี้:
 \Delta H=H_{\mathrm {f} }-H_{\mathrm {i} },
โดยที่
ΔH คือ "การเปลี่ยนแปลงของเอนทาลปี"
Hf คือ เอนทาลปีในตอนสุดท้ายของระบบ (เช่นในปฏฺกิริยาเคมี คือเอนทาลปีของผลิตภัณฑ์หรือของระบบที่จุดสมดุล)
Hi คือ เอนทาลปีในตอนแรกสุดของระบบ (เช่น ในปฏิกิริยาเคมี คือเอนทาลปีของตัวทำปฏิกิริยา)
การเปลี่ยนแปลงของเอนทาลปี ΔH ของระบบปฏิกิริยาคายความร้อนที่ความดันคงที่จะมีค่าลบอันเนื่องจากผลิตภัณฑ์ของปฏิกิริยาซึ่งมีเอนทาลปีน้อยกว่าตัวทำปฏิกิริยา และเท่ากับความร้อนที่ถูก คาย ออกมาในปฏิกิริยาหากไม่มีการทำงานไฟฟ้าหรืองานเพลา กล่าวได้อีกแบบว่าเอนทาลปีที่ลดลงโดยรวมนั้นเกิดขึ้นจากการผลิตความร้อน ในทางตรงกันข้าม ΔH ของปฏิกิริยาดูดความร้อนที่ความดันคงที่จะมีค่าบวกและเท่ากับความร้อนที่ถูกดูดไปในปฏิกิริยา
การเปลี่ยนแปลงของเอนทาลปีที่ความดันคงที่คือ ΔH = ΔU + p ΔV จากนิยามของเอนทาลปีว่า H = U + pV อย่างไรก็ตาม ในปฏิกิริยาเคมีส่วนใหญ่ พจน์ว่าด้วยงาน p ΔV มีขนาดเล็กกว่าการเปลี่ยนแปลงของพลังงานภายใน ΔU มาก ซึ่งประมาณได้เท่ากับ ΔH ตัวอย่างเช่น ปฏิกิริยาเผาไหม้ของแก๊สคาร์บอนมอนอกไซด์ 2 CO(g) + O2(g) → 2 CO2(g), ΔH = −566.0 kJ และ ΔU = −563.5 kJ. ในเมื่อการเปลี่ยนแปลงนั้นขนาดเล็กมาก เอนทาลปีของปฏิกิริยาจึงมักถูกอธิบายเป็นพลังงานปฏิกิริยาและถูกวิเคราะห์เป็นพลังงานพันธะ
การประยุกต์ใช้ > เอนทาลปีจำเพาะ

เอนทาลปีจำเพาะของระบบเอกรูปมีนิยามว่า h = H/m โดยที่ m คือมวลของระบบ หน่วยวัดเอสไอของเอนทาลปีจำเพาะคือจูลต่อกิโลกรัม มันสามารถถูกแสดงออกด้วยปริมาณจำเพาะอื่น ๆ ได้เป็น h = u + pv โดยที่ u คือพลังงานภายในจำเพาะ p คือความดัน และ v คือปริมาตรจำเพาะซึ่งเท่ากับ 1/ρ โดยที่ ρ คือความหนาแน่น