stanford-oval/wikipedia huggingface dataset:
การเลือกตั้งนายกองค์การบริหารส่วนจังหวัดนนทบุรี พ.ศ. 2563
แหล่งข้อมูลอื่น

ข่าวประชาสัมพันธ์ อบจ.นนทบุรี เก็บถาวร 2021-01-11 ที่ เวย์แบ็กแมชชีน
กระดานปิดประกาศผลเลือกตั้งโดย อบจ.นนทบุรี
| ด ค กการเลือกตั้งนายกและสมาชิกสภาองค์การบริหารส่วนจังหวัดนนทบุรี |
| --- | --- |
นายก อบจ.:  2547  2551  2555  2563  2568 
ส.อบจ.:  2547  2551  2555  2563  2568 
องค์การบริหารส่วนจังหวัด
| ด ค ก(พ> ศ. 2557 ←) การเลือกตั้งนายกองค์การบริหารส่วนจังหวัดในประเทศไทย พ.ศ. 2563 (→ พ.ศ. 2565) |
| --- | --- | --- |
| ภาคเหนือ |  เชียงราย  เชียงใหม่  น่าน  พะเยา  แพร่  แม่ฮ่องสอน  ลำปาง  ลำพูน  อุตรดิตถ์  |  |
| ภาคตะวันออกเฉียงเหนือ |  กาฬสินธุ์  ขอนแก่น  ชัยภูมิ  นครพนม  นครราชสีมา  บึงกาฬ  บุรีรัมย์  มหาสารคาม  มุกดาหาร  ยโสธร  ร้อยเอ็ด  เลย  ศรีสะเกษ  สกลนคร  สุรินทร์  หนองคาย  หนองบัวลำภู  อำนาจเจริญ  อุดรธานี  อุบลราชธานี  |  |
| ภาคกลาง |  กำแพงเพชร  ชัยนาท  นครปฐม  นครสวรรค์  นนทบุรี  ปทุมธานี  พระนครศรีอยุธยา  พิจิตร  พิษณุโลก  เพชรบูรณ์  ลพบุรี  สมุทรปราการ  สมุทรสงคราม  สมุทรสาคร  สระบุรี  สิงห์บุรี  สุโขทัย  สุพรรณบุรี  อ่างทอง  อุทัยธานี  |  |
| ภาคตะวันออก |  จันทบุรี  ฉะเชิงเทรา  ชลบุรี  ตราด  ปราจีนบุรี  ระยอง  สระแก้ว  |  |
| ภาคตะวันตก |  กาญจนบุรี  ตาก  ประจวบคีรีขันธ์  เพชรบุรี  ราชบุรี  |  |
| ภาคใต้ |  กระบี่  ชุมพร  ตรัง  นครศรีธรรมราช  นราธิวาส  ปัตตานี  พังงา  พัทลุง  ภูเก็ต  ยะลา  ระนอง  สงขลา  สตูล  สุราษฎร์ธานี  |  |
 องค์การบริหารส่วนจังหวัด นายก อบจ.  สภา อบจ.
วริศ คุณธาราภรณ์

วริศ คุณธาราภรณ์ เป็นนักกีฬาขี่ม้ามาราธอนชาวไทย ที่ผ่านการตัดเลือกเข้าสู่การแข่งกีฬาขี่ม้ามาราธอนชิงแชมป์โลก และอยู่ในอันดับ 89 ของโลกเมื่อ พ.ศ. 2566 (Top 100 FEI Endurance Open Riders World Ranking)
นอกจากนี้ เขาได้รองแชมป์ประเภทบุคคลจากการแข่งรายการมาเลเซีย-ไทยแลนด์ โอเพ่น เอ็นดูรานซ์ ชาลเลนจ์ โทรฟี 2010 และได้อันดับ 3 จากการแข่งกีฬาขี่ม้ามาราธอนประเภทบุคคลในซีเกมส์ 2017
รายพระนามจักรพรรดิแห่งจักรวรรดิโมกุล

จักรวรรดิโมกุลในศตวรรษที่ 18
จักรพรรดิโมกุล ก่อตั้งขึ้นในช่วงต้นศตวรรษที่ 16 ถึงกลางศตวรรษที่ 19 ซึ่งปกครองในจักรวรรดิโมกุลบนอนุทวีปอินเดีย ซึ่งปัจจุบันกลายเป็นประเทศอินเดีย, ปากีสถาน, อัฟกานิสถาน และบังกลาเทศ. พวกโมกุลแยกมาจากราชวงศ์ตีมูร์แห่งเติรโก-มองโกล (Turco-Mongol) ที่มีเชื้อสายจากเอเชียกลาง โดยจักรพรรดิบาบูร์ ทรงเป็นลูกหลานของตีมูร์ (รู้จักกันในตะวันตกว่า แทมเมอร์เลนด์ (Tamerlane)) และทรงร่วมกับเจงกีส ข่านในตอนที่ตีมูร์แต่งงานกับเจ้าหญิงตระกูลเจงกิซิด. (Genghisid)
จักรวรรดิโมกุลช่วงหลังที่มีบรรพบุรุษเป็นชาวอินเดียราชพุทธ (Rajput) และเปอร์เซียจากการแต่งงานของจักรพรรดิที่ประสูติในราชพุทธกับเจ้าหญิงเปอร์เซีย ตัวอย่างเช่น จักรพรรดิอักบัร ทรงเป็นลูกครึ่งเปอร์เซ๊ย (มารดาพระองค์มีเชื้อสายเป็นชาวเปอร์เซีย), จักรพรรดิชะฮันคีร์ทรงเป็นลูกครึ่งราชพุทธ และหนึ่งส่วนสี่ของเปอร์เซีย และจักรพรรดิชาห์ชะฮัน ทรงเป็นหนึ่งส่วนสามของราชพุทธ
ในสมัยการปกครองตามหลักชะรีอะฮ์ของจักรพรรดิออรังเซพ จักรวรรดิโมกุลครองทรัพย์สินไปกว่า 25% ของหุ้นส่วนโลกตาม GDP โดยควบคุมทั้งอนุทวีปอินเดีย โดยขยายจากจิตตะกอง ไปทางตะวันออกสุดที่คาบูล ทางตะวันตกสุดที่แคว้นบาโลชิสถาน ทางเหนือสุดที่รัฐชัมมูและกัศมีร์ และทางใต้สุดที่แม่น้ำคะเวรี (Kaveri River) ประชากรในจักรวรรดิเวลานั้นอยู่ที่ระหว่าง 110 และ 150 ล้านคน (หนึ่งส่วนสี่ของประชากรโลกในสมัยนั้น) ในพื้นที่มากกว่า 4 ล้านตารางกิโลเมตร (1.2 ล้านตารางไมล์) อำนาจของจักรวรรดิลดลงอย่างมากในศตวรรษที่ 18 และบาฮาดูร์ ชาฮ์ที่ 2 จักรพรรดิองค์สุดท้าย ถูกปลดในปีค.ศ.1857 ด้วยการสถาปนาบริติชราช.
รัฐถัดไป

บริติชราช (1858–1947)
อินเดีย (1947–1950)
ปากีสถาน (1947–1956)
ดูเพิ่ม

จักรวรรดิโมกุล
Mirza Ghulam Moinuddin Muhammad Javaid Jah Bahadur
สารานุกรม

Majumdar, R. C. (ed.), The History and Culture of the Indian People, Volume VI, The Delhi Sultanate, Bombay, 1960; Volume VII, The Mughal Empire, Bombay, 1973.
ข้อมูลอื่น

Aurangzeb, as he was according to Mughal Records
British India
British Education in India เก็บถาวร 2013-01-05 ที่ archive.today
| ด ค กรายพระนามพระมหากษัตริย์แบ่งตามประเทศ |
| --- | --- |
ทวีปแอฟริกา:  โมร็อกโก  เลโซโท  เอสวาตินี (*) 
ทวีปเอเชีย:  กัมพูชา  กาตาร์ (*)  คูเวต (⁂)  จอร์แดน (⁂)  ซาอุดีอาระเบีย (*)  ญี่ปุ่น  ไทย  บรูไน (*)  บาห์เรน (*)  ภูฏาน  มาเลเซีย (!)  สหรัฐอาหรับเอมิเรตส์ (*)  โอมาน (*) 
ทวีปยุโรป:  เดนมาร์ก  นครรัฐวาติกัน (*!)  นอร์เวย์  เนเธอร์แลนด์  เบลเยียม  โมนาโก  ลักเซมเบิร์ก  ลีชเทินชไตน์  สเปน  สวีเดน  สหราชอาณาจักร (* สกอตแลนด์ อังกฤษ)  อันดอร์รา (!) 
ทวีปอเมริกา:  แคนาดา 
เขตโอเชียเนีย:  ตองงา 
อดีตราชอาณาจักร:  กรีซ  เกาหลี  คอโมโรส  เคนยา  โครเอเชีย  จอร์เจีย  จีน  ซามัว  เซอร์เบีย  ตุรกี  ตูนิเซีย  เนปาล  บราซิล  บอสเนีย  บัลแกเรีย  บุรุนดี  เบนิน  จักรวรรดิไบแซนไทน์  โปรตุเกส  โปแลนด์  ฝรั่งเศส  พม่า  ฟีจี  ฟินแลนด์  มองโกเลีย  มอนเตเนโกร  มัลดีฟส์  มาดากัสการ์  มาลาวี  เม็กซิโก  ยูกันดา  ยูโกสลาเวีย  ยูเครน  เยเมน  เยอรมนี  รวันดา  รัสเซีย  โรมาเนีย  ลาว  ลิทัวเนีย  ลิเบีย  เวียดนาม  ศรีลังกา  ออสเตรีย  อัฟกานิสถาน  อาร์มีเนีย  อิตาลี  อินเดีย  อิรัก  อาเซอร์ไบจาน  อิหร่าน  อิสราเอล  อียิปต์  อุซเบกิสถาน  เอธิโอเปีย  แอฟริกากลาง  แอฟริกาใต้  แอลเบเนีย  ไอร์แลนด์  ฮังการี  เฮติ 
* สมบูรณาญาสิทธิราชย์, ⁂ ราชาธิปไตยกึ่งภายใต้รัฐธรรมนูญ, ! ราชาธิปไตยที่มีการเลือกตั้ง
ผังราชวงศ์โมกุล.
กึ่งแกนโท

กึ่งแกนเอก (สีแดง) และกึ่งแกนโท (สีน้ำเงิน) ของวงรี
กึ่งแกนโท (อังกฤษ: Semi-minor axis) คือ ส่วนของเส้นตรงภายในภาคตัดกรวย เช่น วงรี และ ไฮเพอร์โบลาในทางเรขาคณิต ตั้งฉากกับกึ่งแกนเอก มีปลายด้านหนึ่งอยู่ตรงตรงใจกลางของส่วนโค้ง นอกจากนี้แล้วยังเป็นหนึ่งในแกนสมมาตรของส่วนโค้ง สำหรับในวงรีจะตัดกับส่วนโค้งของวงรีเช่นเดียวกับกึ่งแกนเอก แต่ว่าเป็นแกนที่สั้นกว่า ส่วนในไฮเพอร์โบลาจะไม่ตัดกับส่วนโค้งของไฮเพอร์โบลา
วงรี

ขนาดกึ่งแกนโทของวงรีเป็นระยะทางต่ำสุดที่ลากจากจุดศูนย์กลางของวงรี (ศูนย์กลางของส่วนของเส้นตรงระหว่างจุดโฟกัส 2 จุด) ไปยังขอบของวงรี
กึ่งแกนโท  b มีความสัมพันธ์กับความเยื้องศูนย์กลาง  e, กึ่งเลตัสเรกตัม  \ell  กึ่งแกนเอก  a เป็นดังนี้
กึ่งแกนโทของวงรีเป็นค่าเฉลี่ยเรขาคณิตของระยะทางสูงสุดจากจุดโฟกัสไปยังส่วนโค้งวงรี  r_{\mathrm {max} } และระยะทางต่ำสุดจากจุดโฟกัสไปยังส่วนโค้งวงรี  r_{\mathrm {min} }
ขนาดกึ่งแกนโทจะแสดงด้วยสูตรต่อไปนี้
โดยที่  f คือระยะห่างระหว่างจุดโฟกัส 2 จุด และ p และ q คือระยะห่างจากจุดโฟกัสแต่ละจุดไปยังจุดบนส่วนโค้งของวงรี
ไฮเพอร์โบลา

ในไฮเพอร์โบลา แกนโทมักเรียกว่า แกนสังยุค (conjugate axis) และกึ่งแกนโทก็อาจเรียกว่ากึ่งแกนสังยุค (semi-conjugate axis) โดยกึ่งแกนสังยุคหรือกึ่งแกนโทนี้คือเส้นที่ลากจากจุดยอดเส้นโค้งไฮเพอร์โบลาไปทางด้านบนหรือด้านล่างจนถึงเส้นกำกับ
ความสัมพันธ์ระหว่างความยาวกึ่งแกนเอก  a และความยาวกึ่งแกนโท  b แสดงได้ด้วยสมการต่อไปนี้
หรืออาจความสัมพันธ์กันโดยใช้ความเยื้องศูนย์กลางดังนี้
ในไฮเพอร์โบลานั้นความยาวกึ่งแกนโท  b อาจจะมากกว่าความยาวกึ่งแกนเอกได้  a ต่างจากกรณีของวงรีที่แกนเอกจะหมายถึงแกนที่ยาวกว่าแกนโทเสมอ
ดูเพิ่ม

กึ่งแกนเอกและกึ่งแกนโท
ในภาพนี้ b คือกึ่งแกนโท (กึ่งแกนสังยุค) ของไฮเพอร์โบลา ส่วน a คือกึ่งแกนเอก
บ่อศักย์แบบลึกจำกัด

บ่อศักย์แบบลึกจำกัด หรือ บ่อศักย์แบบความกว้างจำกัด เป็นแนวคิดจากกลศาสตร์ควอนตัม โดยเป็นส่วนขยายของบ่อศักย์แบบอนันต์ซึ่งเป็นอนุภาคที่ถูกกักขังอยู่ในกล่องแต่ในที่นี้เป็นแบบที่มีความลึกจำกัด และแตกต่างจากแบบลึกอนันต์ตรงที่มีโอกาสที่จะพบอนุภาคที่อยู่ภายนอกกล่อง การตีความแบบกลควอนตัมจะแตกต่างจากการตีความแบบคลาสสิก คือ ถ้าพลังงานทั้งหมดของอนุภาคน้อยกว่าพลังงานศักย์กีดขวางของผนัง อนุภาคจะไม่สามารถพบอยู่ภายนอกกล่องได้ แต่ในการตีความแบบควอนตัม จะมีความน่าจะเป็นของอนุภาคที่อยู่ภายนอกกล่องที่ไม่เป็นศูนย์ ถึงแม้พลังงานของอนุภาคจะน้อยกว่าพลังงานศักย์กีดขวางของผนัง
อนุภาคในกล่อง 1 มิติ

สำหรับกรณี 1 มิติในแนวแกน x สามารถเขียนสมการชเรอชิงเงอร์ที่ไม่ขึ้นกับเวลา ได้ดังนี้
-{\frac {\hbar ^{2}}{2m}}{\frac {d^{2}\psi }{dx^{2}}}+V(x)\psi =E\psi \quad (1)
เมื่อพิจารณาอนุภาคมวล m เคลื่อนที่ในบ่อศักย์แบบลึกจำกัด จะเขียนเป็นฟังก์ชันของพลังงานศักย์ได้ดังนี้
V(x)={\begin{cases}V_{0},&{\mbox{if }}x<-L/2\\0,&{\mbox{if }}-L/2<x<L/2\\V_{0}&{\mbox{if }}x>L/2\end{cases}}
ตามทฤษฎีของกลศาสตร์คลาสสิก อนุภาคจะถูกกักและสะท้อนกลับไปกลับมาระหว่างขอบเขต -L/2<x<L/2 เท่านั้น โดยที่อนุภาคจะมีค่าพลังงานเป็นค่าใด ๆ แต่ในกลศาสตร์ควอนตัม พลังงานของอนุภาคจะมีค่าได้เพียงบางค่าเท่านั้น และค่านั้นจะเป็นค่าเจาะลง (Eigen value) ของฟังก์ชันคลื่นที่เป็น Eigen function ที่สอดคล้องกันในแต่ละขอบเขตที่พิจารณา โดยฟังก์ชันคลื่นแต่ละขอบเขตจะแตกต่างกันตามขอบเขตของ x ขึ้นอยู่กับว่าอยู่ภายในหรือภายนอกของกล่อง แบ่งขอบเขตของกล่องเป็น 3 ส่วนและเขียนฟังก์ชันคลื่นได้ดังนี้
\psi ={\begin{cases}\psi _{1},&{\mbox{if }}x<-L/2{\mbox{ (the region outside the box)}};R_{1}\\\psi _{2},&{\mbox{if }}-L/2<x<L/2{\mbox{ (the region inside the box)}};R_{2}\\\psi _{3}&{\mbox{if }}x>L/2{\mbox{  (the region outside the box)}};R_{3}\end{cases}}
อนุภาคในกล่อง 1 มิติ > ขอบเขตภายในกล่อง

กรณีขอบเขตอยู่ภายในกล่อง (บริเวณที่ 2) จะได้ V(x) = 0 และเขียนสมการชเรอดิงเงอร์ได้เป็น
-{\frac {\hbar ^{2}}{2m}}{\frac {d^{2}\psi _{2}}{dx^{2}}}=E\psi _{2}.\quad (2)
เมื่อ       k={\frac {\sqrt {2mE}}{\hbar }},
ได้คำตอบของสมการเชิงอนุพันธ์ (2) เป็น    {\frac {d^{2}\psi _{2}}{dx^{2}}}=-k^{2}\psi _{2}.
อนุภาคในกล่อง 1 มิติ > ขอบเขตภายนอกกล่อง

เมื่อพิจารณาบริเวณนอกกล่อง ซึ่งมี 2 บริเวณ คือ บริเวณที่ 1 และ 3 โดย V(x)= V0  เขียนสมการชเรอดิงเงอร์ได้เป็น
-{\frac {\hbar ^{2}}{2m}}{\frac {d^{2}\psi _{1}}{dx^{2}}}=(E-V_{o})\psi _{1}\quad (3)
การพิจารณาแบ่งเป็น 2 กรณี คือ
เมื่ออนุภาคมีพลังงานมากกว่าพลังงานศักย์ (E>V0) จะไม่ถูกกักไว้ในบ่อ แต่จะถูกกระเจิงออกไปโดยพลังงานศักย์ของบ่อ เรียกว่า การกระเจิง (The Scattering)
เมื่ออนุภาคมีพลังงานน้อยกว่าพลังงานศักย์ (E<V0) จะถูกกักไว้ในบ่อศักย์ เรียกกรณีนี้ว่า สถานะจำกัดขอบเขต (Bound state)
ในกรณีนี้จะพิจารณา กรณีที่ 2 Bound state (E< V0) ดังนั้นเขียนสมการใหม่ได้เป็น
{\frac {d^{2}\psi _{1}}{dx^{2}}}=\alpha ^{2}\psi _{1}\quad (4)
เมื่อ  \alpha ={\frac {\sqrt {2m(V_{o}-E)}}{\hbar }}
คำตอบทั่วไปของสมการเชิงอนุพันธ์ (4) คือ   \psi _{1}=Fe^{-\alpha x}+Ge^{\alpha x}\,\!
และคล้ายกันในบริเวณที่ 3 จะได้                 \psi _{3}=He^{-\alpha x}+Ie^{\alpha x}\,\!
อนุภาคในกล่อง 1 มิติ > การหาฟังก์ชันคลื่นสำหรับกรณี bound state

โดยในส่วนก่อนหน้า เราหาฟังก์ชันคลื่นแต่ละบริเวณได้เป็น
เมื่อพิจารณาที่  x\rightarrow -\infty  จะเห็นว่าเทอม  Fe^{-\alpha x} มีค่าไม่จำกัด
และเช่นเดียวกัน เมื่อพิจารณาที่  x\rightarrow +\infty   เทอม  Ie^{\alpha x}\,\! จะมีจำกัด
ซึ่งฟังก์ชันคลื่นจะต้องลู่เข้าสู่ศูนย์ นั่นคือต้องให้ F = I = 0 เขียนฟังก์ชันคลื่นใหม่ได้ว่า
| 0 | 1 | 2 |
| --- | --- | --- |
|  \psi _{1}=Ge^{\alpha x}\,\! | and |  \psi _{3}=He^{-\alpha x}\,\! |
ในการคำนวณหา eigenvalue นั้น คำตอบของสมการชเรอดิงเงอร์หรือฟังก์ชันคลื่นทั้ง 3 บริเวณจะต้องมีความต่อเนื่องของฟังก์ชันคลื่นและอนุพันธ์อันดับ 1 ที่บริเวณรอยต่อที่ x = -L/2 และ L/2
ตามสมการ
| 0 | 1 | 2 |
| --- | --- | --- |
|  \psi _{1}(-L/2)=\psi _{2}(-L/2)\,\! |  |  \psi _{2}(L/2)=\psi _{3}(L/2)\,\! |
|  {\frac {d\psi _{1}}{dx}}(-L/2)={\frac {d\psi _{2}}{dx}}(-L/2)\,\! |  |  {\frac {d\psi _{2}}{dx}}(L/2)={\frac {d\psi _{3}}{dx}}(L/2)\,\! |
คำตอบของสมการเหล่านี้จะเป็นจริงได้ 2 กรณี
กรณีสมมาตร (symmetric case) เมื่อ A = 0 และ G = H เป็นคำตอบฟังก์ชันคี่ (Odd function)
กรณีปฏิสมมาตร (antisymmetric case) เมื่อ B = 0 และ G = -H เป็นคำตอบฟังก์ชันคู่ (Even function)
ในกรณี เป็นแบบสมมาตร (ฟังก์ชันคี่) (A = 0, B  \neq  0) บริเวณรอยต่อที่ x = L/2 จะได้
แก้สมการ โดย (6)/(5) จะได้
\alpha =k\tan(kL/2)\quad (7)
และเช่นเดียวกันใน กรณีไม่สมมาตร (ฟังก์ชันคู่) จะได้
\alpha =-k\cot(kL/2)\quad (8)
จากสมการ (7) และ (8) Eigenvalue ไม่สามารถหาค่าได้โดยตรง เนื่องจากทำได้ยาก ต้องหาค่าโดยใช้กราฟหรือตัวเลข
ทางด่วนซังโย

|  ทางด่วนซังโย |
| --- | --- |
 山陽自動車道
th
ข้อมูลของเส้นทาง

ส่วนหนึ่งของ  ทางหลวงเอเชียสาย 1
 
ความยาว: 460.9 กิโลเมตร (286.4 ไมล์)  419.5 กิโลเมตร (สายหลัก)  9.4 กิโลเมตร (สายคิมิ)  3.3 กิโลเมตร (สายคูราชิกิ–ฮายาชิมะ)  28.6 กิโลเมตร (สายอูเบะ–ชิโมโนเซกิ) 
มีขึ้นเมื่อ: ค.ศ. 1982–ปัจจุบัน
ทางแยกที่สำคัญ
จาก: ชุมทางต่างระดับโคเบะ (โคเบะ จ.เฮียวโงะ)
ถึง: ชุมทางต่างระดับยามางูจิ (ยามางูจิ จ.ยามางูจิ) ชุมทางต่างระดับชิโมโนเซกิ (ชิโมโนเซกิ, จ.ยามางูจิ)
ตำแหน่งที่ตั้ง
ประเทศ: ญี่ปุ่น
เมืองสำคัญ: โคเบะ, ฮิเมจิ, โอกายามะ, ฟูกูยามะ, ฮิโรชิมะ, อิวากูนิ, ยามางูจิ
 
ระบบทางหลวง
ทางด่วนในประเทศญี่ปุ่น ทางหลวงแผ่นดินในประเทศญี่ปุ่น
ทางด่วนซังโย (ญี่ปุ่น: 山陽自動車道; โรมาจิ: San'yō Jidōshadō) เป็นทางด่วนสายหนึ่งในประเทศญี่ปุ่น มีเส้นทางเริ่มต้นจากเขตคิตะ นครโคเบะ จังหวัดเฮียวโงะ ผ่านจังหวัดโอกายามะ จังหวัดฮิโรชิมะ และสิ้นสุดที่นครชิโมโนเซกิ จังหวัดยามางูจิ ทางด่วนสายนี้เปิดใช้งานตลอดสายทางเมื่อ ค.ศ. 1997 มีระยะทางเฉพาะทางสายหลักทั้งสิ้น 419.5 กิโลเมตร ทางด่วนซังโยเป็นส่วนหนึ่งของทางหลวงเอเชียสาย 1
ทางด่วนซังโย รวมทั้งถนนฮิโรชิมะ–อิวากูนิ ถนนโอโกริ และถนนยามางูจิ–อูเบะ (เฉพาะช่วงทางแยกต่างระดับคางาวะ–ชุมทางต่างระดับอูเบะ) ได้รับการกำหนดหมายเลขเป็น "E2"
ทางด่วนซังโยเป็นทางด่วนที่วิ่งผ่านภูมิภาคซังโยจากตะวันออกไปตะวันตก และทอดยาวไปตามชายฝั่งทะเลในเซโตะ สายทางส่วนใหญ่วิ่งขนานไปกับซังโยชิงกันเซ็ง นอกจากนี้ สายทางทั้งหมดถูกสร้างขึ้นเพื่อขนานเกือบตลอดเส้นทางของทางหลวงแผ่นดินหมายเลข 2 และถนนซังโยสายเก่า (อย่างไรก็ตาม ส่วนระหว่างนครโคเบะกับนครฮิเมจิจะตัดห่างจากชายฝั่งเข้าไปทางตอนในของแผ่นดิน และออกห่างจากทางหลวงแผ่นดินหมายเลข 2)
แหล่งข้อมูลอื่น

บริษัททางด่วนญี่ปุ่นตะวันตก
ม่านประเพณี

เหลียงชานปั๋ว-ยฺหวี่จู้อิงไถ (จีนตัวย่อ: 梁山伯与祝英台; จีนตัวเต็ม: 梁山伯與祝英台; พินอิน: Liáng Shānbó yǔ Zhù Yīngtái; "เหลียง ชานปั๋ว กับจู้ อิงไถ") เรียกโดยย่อว่า เหลียงจู้ (梁祝) รู้จักในภาษาไทยว่า ม่านประเพณี และในภาษาอังกฤษว่า คู่รักผีเสื้อ (อังกฤษ: Butterfly Lovers) เป็นชื่อตำนานจีนว่าด้วยชายหนุ่มนาม เหลียง ชานปั๋ว (梁山伯) และหญิงสาวนาม จู้ อิงไถ (祝英臺) เนื้อหาเป็นโศกนาฏกรรมความรักที่เกิดขึ้นในสมัยราชวงศ์จิ้น (晉朝) เพราะครอบครัวหมางใจกัน ทำให้ทั้งคู่ไม่อาจครองคู่กันได้ ตัดสินใจจบชีวิตด้วยการฆ่าตัวตาย วิญญาณกลายเป็นผีเสื้อสองตัวบินคลอเคลียกันไป จัดเป็นหนึ่งในตำนานที่ยิ่งใหญ่ที่สุดสี่เรื่องของจีน อีกสามเรื่อง คือ ไป๋เฉอจฺวั้น (白蛇傳; "เรื่องงูขาว") คือ เรื่องนางพญางูขาว, เมิ่งเจียง-นฺหวี่ (孟姜女; "สาวเมิ่ง เจียง"), และ หนิวหลางจือ-นฺหวี่ (牛郎織女; "หนุ่มเลี้ยงวัวสาวทอผ้า")
ตำนานนี้นิยมนำมาแสดงงิ้ว ละครเวที และอุปรากร ทั้งสร้างเป็นภาพยนตร์มาแล้วหลายครั้ง นอกจากนี้ ยังเขียนเป็นคอนแชร์โตชื่อ เหลียงจู้เสี่ยวถีฉินเสียโจ้วฉฺวี่ (梁祝小提琴协奏曲; "ไวโอลินคอนแชร์โตเหลียงจู้") เมื่อ ค.ศ. 1958
ใน ค.ศ. 2004 รัฐบาลจีนยังเสนอยูเนสโกให้จดทะเบียนตำนานนี้เป็นมรดกโลก
อ่านเพิ่ม

Chen, Rachel (2010). "Four Chinese Legends". A recent narration along with three other legends. ASIN B083QPHX7H
"'Butterfly Lovers' to bid for Intangible World Heritage" (15 June 2004) Xinhuanet.
"China to seek world heritage listing of 'butterfly lovers' story" (14 June 2004) Newsgd.com (member of Nanfang Daily Group).
Idema, Wilt L. (2012). "Old Tales for New Times: Some Comments on the Cultural Translation of China's Four Great Folktales in the Twentieth Century  二十世紀中國四大民間故事的文化翻譯" (PDF). Taiwan Journal of East Asian Studies. 9 (1): 25–46. คลังข้อมูลเก่าเก็บจากแหล่งเดิม (PDF)เมื่อ 6 October 2014.
Mao, Xian (2013). Cowherd and Weaver and other most popular love legends in China. eBook: Kindle Direct Publishing.
แหล่งข้อมูลอื่น

A cross art exhibition based on the Butterfly Lovers' by Royal College of Music and Royal College of Art students เก็บถาวร 2016-03-04 ที่ เวย์แบ็กแมชชีน
Short biography of Zhang Du, author of Records of the Xuan Hall (ในภาษาจีน)
Information of the present locations of Yin and Mao (ในภาษาจีน)
The Butterfly Lovers – A Chinese play in English performed by Oxford University students
Liang Zhu Violin Concerto
จุดคอนซายคลิก

จุดคอนซายคลิก (อังกฤษ: Concyclic Points) หรือ โคซายคลิก (อังกฤษ: Cocyclic Points) เป็นคำเรียกชุดของจุดทางเรขาคณิต ซึ่งประกอบอยู่ในวงกลม ทุกจุดคอนซายคลิกจะมีระยะห่างจากศูนย์กลางของวงกลมเท่ากัน จุดสามจุดบนระนาบที่ไม่ตกลงบนเส้นตรงทั้งหมดคือ คอนซายคลิก และอาจมีอย่างน้อยสี่จุดในระนาบนั้นที่ไม่จำเป็นต้องเป็น คอนซายคลิก
เส้นตั้งฉากที่จุดแบ่งครึ่งของคอร์ดตัดกันที่จุดศูนย์กลาง
เส้นแบ่งครึ่งมุม

โดยทั่วไป วงกลมที่มีจุดศูนย์กลาง O ที่มีจุด P และ Q บนเส้นรอบวง ดังนั้น OP และ OQ จึงมีระยะทางเท่ากัน ดังนั้น O ต้องอยู่บนเส้นตั้งฉากของจุดกึ่งกลางของส่วนของเส้นตรง PQ สำหรับ n จุดที่แตกต่างกันมีเส้นตั้งฉากที่จุดกึ่งกลาง  {\frac {n(n-1)}{2}} เส้น และเงื่อนไขคือจะเส้นตั้งฉากเหล่านั้นตัดกันที่จุดศูนย์กลาง O
รูปหลายเหลี่ยมแนบวงกลม > รูปสามเหลี่ยม

จุดยอดของสามเหลี่ยมทุกรูปภายในวงกลม (ด้วยเหตุนี้ผู้เขียนบางคนจึงกำหนด "concyclic" เฉพาะในบริบทของจุดสี่จุดขึ้นไปในวงกลม) วงกลมที่มีจุดยอดของรูปสามเหลี่ยมเรียกว่า วงกลมที่ถูกจำกัดขอบเขตโดยรูปสามเหลี่ยม ชุดของจุดอื่น ๆ ที่กำหนดจากรูปสามเหลี่ยมนั้นมีหลายรูปแบบเช่นกัน โดยมีวงกลมที่ต่างกัน
รัศมีของวงกลมที่อยู่ในชุดของจุดนั้นสามารถหาได้โดยโดย กำหนดรัศมีของวงกลมที่ล้อมรอบสามเหลี่ยมใด ๆ ที่มีจุดยอดสามจุดใด ๆ หากระยะทางในแนวดิ่งของสามคู่ของสามจุดคือ a, b และ c แล้วรัศมีของวงกลมจะเป็น
{\displaystyle R={\sqrt {\frac {a^{2}b^{2}c^{2}}{(a+b+c)(-a+b+c)(a-b+c)(A+BC)}}}.}
สมการของวงกลมล้อมรอบรูปสามเหลี่ยม ค่าของความยาวของรัศมีและพิกัดของศูนย์กลางของวงกลมในแง่ของพิกัดคาร์ทีเซียนของจุดยอดจะได้จากสมการนี้
รูปหลายเหลี่ยมแนบวงกลม > รูปสี่เหลี่ยม

รูปสี่เหลี่ยมด้านขนาน ABCD ที่มีจุดยอด concyclic เรียกว่ารูปสี่เหลี่ยมแนบวงกลม จะเกิดขึ้นถ้าหาก  {\displaystyle \angle CAD=\angle CBD} ซึ่งเป็นความจริงถ้าหากว่ามุมตรงข้ามในรูปสี่เหลี่ยมรวมกันได้ 180 องศา  รูปสี่เหลี่ยมแนบวงกลมนี้มีด้านต่อเนื่องกันคือ a, b, c, d และ ครึ่งหนึ่งของความยาวรอบรูป = (a + b + c + d) / 2 ซึ่งถูกเส้นรอบวงกำหนดโดย
{\displaystyle R={\frac {1}{4}}{\sqrt {\frac {(ab+cd)(ac+bd)(ad+bc)}{(s-a)(s-b)(s-c)(s-d)}}}}
โดยทฤษฎีของปโตเลมีถ้ารูปสี่เหลี่ยมขนมเปียกปูนจะถูกกำหนดโดยระยะทางคู่ระหว่างสี่จุดยอด A, B, C และ D ตามลำดับแล้วมันจะเป็นวงกลม
ประเทศไทยใน พ.ศ. 2506

เหตุการณ์ที่เกิดขึ้นใน พ.ศ. 2506 (ค.ศ. 1963) ในประเทศไทย เป็นปีที่ 182 แห่งกรุงรัตนโกสินทร์ และเป็นปีที่ 18 ในรัชสมัยของพระบาทสมเด็จพระมหาภูมิพลอดุลยเดชมหาราช บรมนาถบพิตร
ผู้นำ

พระมหากษัตริย์: พระบาทสมเด็จพระปรมินทรมหาภูมิพลอดุลยเดช
ผู้สำเร็จราชการแทนพระองค์ :
พระวรวงศ์เธอ กรมหมื่นพิทยลาภพฤฒิยากร (27 พฤษภาคม – 8 มิถุนายน)
พระวรวงศ์เธอ กรมหมื่นพิทยลาภพฤฒิยากร (9 – 14 กรกฎาคม)
นายกรัฐมนตรี :
สฤษดิ์ ธนะรัชต์ (รัฐประหาร) (จนถึง 8 ธันวาคม)
ถนอม กิตติขจร (รัฐประหาร) (ตั้งแต่ 9 ธันวาคม)
รัฐสภา: สภาร่างรัฐธรรมนูญ
ประธานสภาร่างรัฐธรรมนูญ: หลวงสุทธิสารรณกร (แต่งตั้ง)
ประธานศาลฎีกา :
ประวัติ ปัตตพงศ์ (จนถึง 1 ตุลาคม)
สัญญา ธรรมศักดิ์ (ตั้งแต่ 1 ตุลาคม)
เหตุการณ์ > เมษายน

10 เมษายน - วันสถาปนา โรงเรียนลาซาลกรุงเทพ
เหตุการณ์ > สิงหาคม

9 สิงหาคม - องค์กร AID ได้นำเครื่องคอมพิวเตอร์ IBM 1620 (ซึ่งถือว่าเป็นเครื่องคอมพิวเตอร์เครื่องแรกของประเทศไทย) มามอบให้กับ ภาควิชาสถิติ คณะพานิชยศาสตร์และการบัญชี จุฬาลงกรณมหาวิทยาลัย
เหตุการณ์ > ธันวาคม

5 ธันวาคม - พระราชพิธีมหามงคลเฉลิมพระชนมพรรษา 3 รอบ 5 ธันวาคม 2506
8 ธันวาคม - จอมพล สฤษดิ์ ธนะรัชต์ ถึงแก่อสัญกรรมด้วยโรคไตพิการเรื้อรังที่โรงพยาบาลพระมงกุฎเกล้า ในวัย 55 ปี ซึ่งเป็นนายกรัฐมนตรีคนแรกของไทยที่เสียชีวิตขณะดำรงตำแหน่ง
วันเกิด > มกราคม

1 มกราคม - ณรงค์พันธ์ จิตต์แก้วแท้ ทหาร
2 มกราคม - ยุรนันท์ ภมรมนตรี นักแสดง
5 มกราคม - เฉลิมพล ศรีสวัสดิ์ ทหาร
8 มกราคม - พฤฒิชัย ดำรงรัตน์ นักการเมือง
วันเกิด > กุมภาพันธ์

3 กุมภาพันธ์ - หนู คลองเตย นักแสดง (ถึงแก่กรรม 29 มกราคม พ.ศ. 2548)
6 กุมภาพันธ์ - เชิงชาย ชมเชิงแพทย์ ทหาร
วันเกิด > เมษายน

14 เมษายน - อนันต์ บุนนาค นักร้อง
20 เมษายน - กฤษฎา จีนะวิจารณะ นักการเมือง
วันเกิด > พฤษภาคม

20 พฤษภาคม - วิโรจน์ ทองชิว ผู้กำกับ (ถึงแก่กรรม 8 สิงหาคม พ.ศ. 2565)
วันเกิด > มิถุนายน

8 มิถุนายน - สมจริง ศรีสุภาพ ผู้กำกับ
12 มิถุนายน - อลงกรณ์ วัณณรถ ทหาร
20 มิถุนายน - เกื้อกูล ด่านชัยวิจิตร นักการเมือง
24 มิถุนายน - นิตยา บุญสูงเนิน นักร้อง
วันเกิด > กรกฎาคม

9 กรกฎาคม - หม่อมราชวงศ์ปัทมนัดดา ยุคล
20 กรกฎาคม - อำพล ลำพูน นักร้อง
26 กรกฎาคม - บรรยิน ตั้งภากรณ์ นักการเมือง
วันเกิด > สิงหาคม

6 สิงหาคม - สันติสุข พรหมศิริ นักแสดง
14 สิงหาคม - สรรเสริญ แก้วกำเนิด นักการเมือง
วันเกิด > กันยายน

3 กันยายน - ดำรงศักดิ์ กิตติประภัสร์ ตำรวจ
12 กันยายน - หม่อมหลวงสุรีย์วัล สุริยง (ถึงแก่กรรม 25 กันยายน พ.ศ. 2565)
13 กันยายน - ชไมพร จตุรภุช นักแสดง
22 กันยายน - เกียรติ กิจเจริญ พิธีกร
วันเกิด > ตุลาคม

9 ตุลาคม - วัลวิภา โยคะกุล นักแสดง
วันเกิด > พฤศจิกายน

7 พฤศจิกายน - สัญญา คุณากร นักแสดง
15 พฤศจิกายน - อะดุง พันธุ์เอี่ยม ทหาร
23 พฤศจิกายน - ชนานา นุตาคม นักแสดง
27 พฤศจิกายน - นัฏฐา ลอยด์ นักแสดง
วันเกิด > ธันวาคม

10 ธันวาคม - สนธยา คุณปลื้ม นักการเมือง
18 ธันวาคม - ปรียานุช ปานประดับ นักแสดง
22 ธันวาคม - จาตุรงค์ มกจ๊ก นักแสดง
วันถึงแก่กรรม > มกราคม

27 มกราคม - พระเจ้าบรมวงศ์เธอ พระองค์เจ้าอดิสัยสุริยาภา (ประสูติ 14 กุมภาพันธ์ พ.ศ. 2433)
วันถึงแก่กรรม > กุมภาพันธ์

15 กุมภาพันธ์ - พระเจ้าวรวงศ์เธอ พระองค์เจ้าประภาวสิตนฤมล (ประสูติ 11 มิถุนายน พ.ศ. 2428)
16 กุมภาพันธ์ - พระครูเทวราชกวีวรญาณ (เกิด 7 พฤศจิกายน พ.ศ. 2428)
วันถึงแก่กรรม > กันยายน

25 กันยายน - หม่อมเจ้าพูนศรีเกษม เกษมศรี (ประสูติ 14 พฤศจิกายน พ.ศ. 2429)
วันถึงแก่กรรม > ธันวาคม

8 ธันวาคม - สฤษดิ์ ธนะรัชต์ อดีตนายกรัฐมนตรีไทย (เกิด 16 มิถุนายน พ.ศ. 2451)
30 ธันวาคม - พระเจ้าวรวงศ์เธอ พระองค์เจ้าจุลจักรพงษ์ (ประสูติ 28 มีนาคม พ.ศ. 2451)
มุมบริวสเตอร์

ภาพวาดแสดงแสงที่ตกกระทบด้วยมุมบริวสเตอร์แล้วสะท้อนและหักเหเป็นแสงโพลาไรซ์
มุมบริวสเตอร์ (อังกฤษ: Brewster's angle) หรือ มุมโพลาไรซ์ (อังกฤษ: Polarization angle) คือ มุมตกกระทบของแสงบนรอยต่อระหว่างตัวกลางซึ่งทำให้เกิดโพลาไรเซชันได้แสงสะท้อนออกมาจะเป็นแสงโพลาไรซ์แบบเส้นตรง ซึ่งแพร่ไปในทิศทางตั้งฉากกับมุมหักเห ชื่อมุมนี้ตั้งตามชื่อนักฟิสิกส์ชาวสก็อต เดวิด บริวสเตอร์ ซึ่งเป็นผู้ค้นพบ
ทฤษฎี

เมื่อแสงตามธรรมชาติเกิดการสะท้อนและหักเหที่ส่วนรอยต่อระหว่างตัวกลางไอโซทรอปิกสองชนิด สถานะโพลาไรเซชันของแสงจะเปลี่ยนแปลงไป โดยปกติแล้ว แสงสะท้อนและแสงหักเหจะกลายเป็นแสงโพลาไรซ์บางส่วน และในแสงสะท้อน การแกว่งกวัดของแสงในแนวตั้งฉากกับพื้นผิวตกกระทบจะมากกว่าในแนวขนาน ในขณะที่แสงหักเหจะมีแนวโน้มตรงกันข้าม ระดับของโพลาไรเซชันของแสงสะท้อนจะสัมพันธ์กับมุมตกกระทบ เมื่อมุมตกกระทบเท่ากับมุมบริวสเตอร์ แสงสะท้อนจะกลายเป็นแสงโพลาไรซ์เชิงเส้นเฉพาะในแนวที่ตั้งฉากกับระนาบตกกระทบเท่านั้น
ให้  \theta _{1} เป็นมุมตกกระทบ  \theta _{2} เป็นมุมหักเห แล้วให้  n_{1} และ  n_{2} เป็นดรรชนีหักเหของตัวกลางทั้งสอง ตามกฎของสแน็ลแล้วจะได้ว่า
และมุมบริวสเตอร์  \theta _{B} ซึ่งหมายถึงมุมตกกระทบที่ทำให้มุมสะท้อนและมุมหักเหตั้งฉากกันก็จะหาได้เป็น
จัดรูปใหม่ได้เป็น
ซึ่งก็หมายความว่า มุมบริวสเตอร์เท่ากับอาร์กแทนเจนต์ของอัตราส่วนของดรรชนีหักเหของตัวกลางทั้งสอง
แอปพลิเคชัน

แว่นกันแดดแบบโพลาไรซ์ ใช้หลักการของมุมบริวสเตอร์เพื่อลดแสงโพลาไรซ์ที่สะท้อนจากผิวน้ำหรือพื้นถนน
ช่างภาพใช้หลักการเดียวกันนี้ในการลดแสงแดดที่สะท้อนจากผิวน้ำ ผิวกระจก หรือพื้นผิวอื่น ๆ ที่ไม่ใช่โลหะ
ภาพถ่ายหน้าต่างเดียวกันโดยใช้กล้องถ่ายรูปเดียวกัน แต่ปรับโพลาไรเซอร์ให้หมุนเป็นมุมต่างกัน ในภาพด้านซ้าย มุมของโพลาไรเซอร์อยู่ในแนวเดียวกับมุมโพลาไรซ์ที่สะท้อนจากหน้าต่าง ทางด้านขวา โพลาไรเซอร์ถูกหมุน 90° จึงกำจัดแสงสะท้อนซึ่งเป็นแสงโพลาไรซ์มาก
ข้อกำหนดการตรวจลงตราสำหรับพลเมืองไทย

หน้าปกหนังสือเดินทางไทย
ข้อกำหนดการตรวจลงตราสำหรับพลเมืองไทยเป็นมาตรการที่รัฐบาลของประเทศหรือหน่วยงานของเขตแดนกำหนดขึ้นเพื่อควบคุมการเดินทางเข้าออกดินแดนของพลเมืองไทย
ในปี พ.ศ. 2567 พลเมืองไทยสามารถเดินทางเข้าประเทศและดินแดน โดยได้รับการยกเว้นไม่ต้องขอรับการตรวจลงตราหรือขอรับการตรวจลงตรา ณ ด่านตรวจคนเข้าเมือง ทั้งสิ้น 82 ประเทศและดินแดน เป็นอันดับที่ 60 ตามดัชนีหนังสือเดินทางเฮนเลย์แอนด์พาร์ตเนอร์ [en]
บัตรเดินทางสำหรับนักธุรกิจเอเปค

ผู้ที่บัตรเดินทางสำหรับนักธุรกิจเอเปค [en] (ABTC) สามารถเดินทางไปติดต่อธุรกิจในประเทศต่อไปนี้โดยไม่ต้องขอวีซ่า
| 0 | 1 | 2 |
| --- | --- | --- |
|   ออสเตรเลีย2   บรูไน2   ชิลี2   จีน4   ฮ่องกง4   อินโดนีเซีย4   ญี่ปุ่น2   มาเลเซีย2   เม็กซิโก1 |   นิวซีแลนด์2   ปาปัวนิวกินี4   เปรู2   ฟิลิปปินส์4   รัสเซีย3   สิงคโปร์4   เกาหลีใต้2   ไต้หวัน2   เวียดนาม4 |  |
1 - สูงสุด 180 วัน

2 - สูงสุด 90 วัน

3 - สูงสุด 90 วัน ในช่วง 180 วัน

4 - สูงสุด 60 วัน
การใช้บัตรนี้ต้องใช้ร่วมกับหนังสือเดินทาง นอกจากนี้บัตรดังกล่าวยังมีสิทธิประโยชน์ ดังนี้
ไม่ต้องขอวีซ่าหรือขออนุญาตเดินทางเข้าประเทศสมาชิกเอเปคเสมือนว่าบัตรดังกล่าวเป็นวีซ่า (ยกเว้นแคนาดาและสหรัฐ)
ดำเนินธุรกิจตามกฎหมายในเขตเศรษฐกิจ
ร่นระยะเวลาการเดินทางข้ามเขตแดนระหว่างเขตเศรษฐกิจ รวมทั้งสมาชิกเปลี่ยนผ่าน
ดูเพิ่ม

นโยบายการขอรับลงตราของประเทศไทย
หนังสือเดินทางไทย
ความสัมพันธ์ระหว่างประเทศของไทย
ข้อกำหนดการตรวจลงตราสำหรับผู้ถือหนังสือเดินทางไทยธรรมดา
  ประเทศไทย
  ได้รับการยกเว้นวีซ่า
  สามารถขอรับวีซ่า ณ ขาเข้า
  วีซ่าอิเล็กทรอนิกส์ (อีวีซ่า)
  สามารถขอรับวีซ่าออนไลน์หรือ ณ ขาเข้า
  ต้องขอวีซ่า
สมาชิกโดยสมบูรณ์
  สมาชิกเปลี่ยนผ่าน (สหรัฐและแคนาดา)