stanford-oval/wikipedia huggingface dataset:
마루안 샤마크
클럽 경력 > FC 지롱댕 드 보르도

그가 16살이 되던 2000년에 그는 보르도 트레이닝 아카데미의 참여 제안에 승락하여 지롱댕 드 보르도에서 학업과 병행하며 훈련받기 시작하였다. 그는 샹피오나 드 프랑스 아마퇴르 2에 속해있는 클럽의 리저브 경기에서 17경기에 나서 6골을 넣었으며, 2003년 1월 19일에 열린 쿠프 드 라 리그 FC 메스와의 경기에서 1군 데뷔 경기를 가졌으며, 한 달 후인 2003년 2월 8일에 SC 바스티아와의 경기에서 리그 1 데뷔전을 가졌다.
클럽 경력 > 아스널 FC

2010년 5월 22일에 아스널로의 이적을 공식 발표하였다. 그는 어린 시절부터 아스널의 팬임을 밝혀왔고, 2009-10시즌부터 꾸준히 아스널과 연결되고 있었다. 2010-11시즌을 앞두고 지롱댕 드 보르도와의 계약이 만료된 상황에서 자유계약으로 아스널에 입단하였다.,박주영의 라이벌이다.
클럽 경력 > 웨스트햄 유나이티드 FC

2013년 1월 4일 그는 웨스트햄 유나이티드로 6개월 임대되었다.
클럽 경력 > 크리스털 팰리스

2013년 8월 13일 여름이적시장에서 승격팀 크리스털 팰리스 로 이적확정되었다. 계약기간은 1년이다.
국가대표 경력

그는 모로코 축구 국가대표팀의 일원으로서 53경기에 출전하여 27골을 넣었다. 튀니지에게 2-1로 패배하여 준우승을 차지한 2004년 아프리카 네이션스컵에서 이 젊은 모로코의 스트라이커는 대표팀의 일원으로서 활약하였다.
클럽 통산 기록

| 클럽 | 시즌 | 리그> 출장 | 리그> 득점 | 리그> 도움 | 컵> 출장 | 컵> 득점 | 컵> 도움 | 유럽> 출장 | 유럽> 득점 | 유럽> 도움 | 총합> 출장 | 총합> 득점 | 총합> 도움 |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- |
| FC 보르도 | 2002-03 | 10 | 1 | 1 | 4 | 0 | 1 | 0 | 0 | 0 | 14 | 1 | 2 |
| FC 보르도 | 2003-04 | 25 | 6 | 2 | 2 | 0 | 0 | 8 | 4 | 0 | 35 | 10 | 2 |
| FC 보르도 | 2004-05 | 33 | 10 | 6 | 3 | 1 | 0 | 0 | 0 | 0 | 36 | 11 | 6 |
| FC 보르도 | 2005-06 | 29 | 7 | 5 | 2 | 0 | 0 | 0 | 0 | 0 | 31 | 7 | 5 |
| FC 보르도 | 2006-07 | 29 | 5 | 4 | 7 | 2 | 1 | 6 | 0 | 0 | 42 | 7 | 5 |
| FC 보르도 | 2007-08 | 32 | 4 | 7 | 5 | 0 | 0 | 7 | 4 | 0 | 44 | 8 | 7 |
| FC 보르도 | 2008–09 | 34 | 13 | 6 | 4 | 0 | 0 | 8 | 3 | 1 | 47 | 16 | 7 |
| FC 보르도 | 2009-10 | 38 | 10 | 1 | 4 | 1 | 1 | 9 | 5 | 0 | 52 | 16 | 2 |
| FC 보르도 | 합계 | 230 | 56 | 32 | 31 | 4 | 3 | 38 | 16 | 1 | 301 | 76 | 36 |
| 통산 | 통산 | 273 | 64 | 38 | 46 | 7 | 5 | 50 | 19 | 3 | 371 | 90 | 46 |
휘어진 시공간에서 맥스웰 방정식

유도된 시공간 곡률
물리학에서 휘어진 시공간의 맥스웰 방정식(영어: Maxwell's equations in curved spacetime)은 휘어진 시공(민코프스키 계량이 아닐 수 있는 일반적 시공)에서 전자기장의 역학을 지배한다. 이러한 방정식은 일반적으로 평평한 시공간의 국소 좌표로 공식화되는 진공에서 맥스웰 방정식의 일반화로 볼 수 있다. 그러나 일반 상대성이론에서 전자기장(또는 일반적으로 에너지/물질)이 존재하면 시공간의 곡률을 야기하기 때문에, 평평한 시공간에서의 맥스웰 방정식은 편리한 근사로 보아야 한다.
벌크 물질이 있는 상태에서 작업할 때 자유 전하와 속박 전하를 구별하면 분석을 용이하게 할 수 있다. 이러한 구분이 이루어지면 거시적 맥스웰 방정식이라고 한다. 이러한 구분이 없으면 거시적 맥스웰 방정식에 대조하여 "미시적" 맥스웰 방정식이라고도 한다.
전자기장은 좌표 독립적인 기하학적 설명을 허용하며 이러한 기하학적 객체로 표현된 맥스웰 방정식은 곡선이든 아니든 모든 시공간에서 동일하다. 또한 직선이 아닌 국소 좌표계를 사용할 때 민코프스키 공간의 방정식에 동일한 수정이 이루어진다. 예를 들어, 이 글의 방정식을 사용하여 구면좌표계로 맥스웰 방정식을 작성할 수 있다. 이러한 이유로 민코프스키 공간에서 맥스웰 방정식을 일반 공식화의 특수한 경우로 생각하는 것이 유용할 수 있다.
요약

일반 상대성이론에서 계량 텐서  g_{\alpha \beta }는 더 이상 상수가 아니고 공간과 시각에 따라 달라질 수 있다. 진공에서 전자기 방정식은
이며, 여기서  f_{\mu }는 로런츠 힘의 밀도,  g^{\alpha \beta }는 계량 텐서  g_{\alpha \beta }의 역이다. 그리고  g는 계량 텐서의 행렬식이다.  A_{\alpha }와  F_{\alpha \beta }는 일반적 텐서인 반면  {\mathcal {D}}^{\mu \nu },  J^{\nu },   f_{\mu }는 가중치 +1의 텐서 밀도임을 주의하라. 편도함수가 포함되어 있음에도, 이러한 방정식은 임의의 휘어진 좌표 변환에 대해서 변하지 않는다. 따라서 편도함수를 공변 도함수로 대체하면 그에 따라 도입된 추가 항이 사라진다.
전자기 퍼텐셜

전자기 퍼텐셜은 전자기학의 특정되지 않은 근원인 공변량 벡터  A_{\alpha }이다. 이는 공변 벡터이기 때문에 다음과 같이 한 좌표계에서 다른 좌표계로 변환된다.
전자기 변위

전기 변위 장 D와 보조 자기장 H는 가중치 +1의 반대칭 반변량 랭크-2 텐서 밀도를 형성하며, 진공 상태에서 다음과 같이 주어진다:
이 방정식은 계량(따라서 중력)이 전자기학 이론에 들어가는 유일한 곳이다. 또한 이 방정식은 척도 변화에 대해 불변이다. 즉, 계량에 상수를 곱해도 이 방정식에는 영향을 미치지 않는다. 결과적으로 중력은 사용 중인 전체 좌표계에 상대적인 빛의 속력을 바꾸므으로써 전자기에 영향을 미칠 수 있다. 빛은 무거운 물체 근처에서 더 느리기 때문에 중력에 의해서만 편향된다. 따라서 마치 중력이 거대한 물체 근처의 공간 굴절률을 증가시키는 것과 같다.
보다 일반적으로, 자화-분극 텐서가 0이 아닌 물질에서는,
전자기 변위에 대한 변환 법칙은
여기서 야코비안 행렬식이 사용된다. 자화-편극 텐서를 사용하면 전자기 변위와 같은 변환 법칙을 갖는다.
로런츠 힘 밀도

로런츠 힘의 밀도는 다음과 같이 주어진 공변량 벡터 밀도이다. f_{\mu }=F_{\mu \nu }J^{\nu }.중력과 전자기력에만 영향을 받는 시험 입자에 대한 힘은 다음과 같다. {\frac {dp_{\alpha }}{dt}}=\Gamma _{\alpha \gamma }^{\beta }p_{\beta }{\frac {dx^{\gamma }}{dt}}+qF_{\alpha \gamma }{\frac {dx^{\gamma }}{dt}},여기서 pα는 입자의 선형 4차원 운동량, t는 입자의 세계선을 매개변수화하는 임의의 시간 좌표,  \Gamma _{\beta \gamma }^{\alpha }는 크리스토펠 기호 (중력장), q는 입자의 전하이다.
이 방정식은 시간 좌표의 변화에 따라 변하지 않는다. 그냥  dt/d{\bar {t}}를 곱하고 연쇄 법칙을 사용한다. 또한 x 좌표계의 변화에 따라 변하지 않는다.
크리스토펠 기호에 대한 변환 법칙을 사용하면, {\bar {\Gamma }}_{\alpha \gamma }^{\beta }={\frac {\partial {\bar {x}}^{\beta }}{\partial x^{\epsilon }}}{\frac {\partial x^{\delta }}{\partial {\bar {x}}^{\alpha }}}{\frac {\partial x^{\zeta }}{\partial {\bar {x}}^{\gamma }}}\Gamma _{\delta \zeta }^{\epsilon }+{\frac {\partial {\bar {x}}^{\beta }}{\partial x^{\eta }}}{\frac {\partial ^{2}x^{\eta }}{\partial {\bar {x}}^{\alpha }\partial {\bar {x}}^{\gamma }}},우리는 얻는다 {\begin{aligned}&{\frac {d{\bar {p}}_{\alpha }}{dt}}-{\bar {\Gamma }}_{\alpha \gamma }^{\beta }{\bar {p}}_{\beta }{\frac {d{\bar {x}}^{\gamma }}{dt}}-q{\bar {F}}_{\alpha \gamma }{\frac {d{\bar {x}}^{\gamma }}{dt}}\\[6pt]{}={}&{\frac {d}{dt}}\left({\frac {\partial x^{\delta }}{\partial {\bar {x}}^{\alpha }}}p_{\delta }\right)-\left({\frac {\partial {\bar {x}}^{\beta }}{\partial x^{\theta }}}{\frac {\partial x^{\delta }}{\partial {\bar {x}}^{\alpha }}}{\frac {\partial x^{\iota }}{\partial {\bar {x}}^{\gamma }}}\Gamma _{\delta \iota }^{\theta }+{\frac {\partial {\bar {x}}^{\beta }}{\partial x^{\eta }}}{\frac {\partial ^{2}x^{\eta }}{\partial {\bar {x}}^{\alpha }\partial {\bar {x}}^{\gamma }}}\right){\frac {\partial x^{\epsilon }}{\partial {\bar {x}}^{\beta }}}p_{\epsilon }{\frac {\partial {\bar {x}}^{\gamma }}{\partial x^{\zeta }}}{\frac {dx^{\zeta }}{dt}}-q{\frac {\partial x^{\delta }}{\partial {\bar {x}}^{\alpha }}}F_{\delta \zeta }{\frac {dx^{\zeta }}{dt}}\\[6pt]{}={}&{\frac {\partial x^{\delta }}{\partial {\bar {x}}^{\alpha }}}\left({\frac {dp_{\delta }}{dt}}-\Gamma _{\delta \zeta }^{\epsilon }p_{\epsilon }{\frac {dx^{\zeta }}{dt}}-qF_{\delta \zeta }{\frac {dx^{\zeta }}{dt}}\right)+{\frac {d}{dt}}\left({\frac {\partial x^{\delta }}{\partial {\bar {x}}^{\alpha }}}\right)p_{\delta }-\left({\frac {\partial {\bar {x}}^{\beta }}{\partial x^{\eta }}}{\frac {\partial ^{2}x^{\eta }}{\partial {\bar {x}}^{\alpha }\partial {\bar {x}}^{\gamma }}}\right){\frac {\partial x^{\epsilon }}{\partial {\bar {x}}^{\beta }}}p_{\epsilon }{\frac {\partial {\bar {x}}^{\gamma }}{\partial x^{\zeta }}}{\frac {dx^{\zeta }}{dt}}\\[6pt]{}={}&0+{\frac {d}{dt}}\left({\frac {\partial x^{\delta }}{\partial {\bar {x}}^{\alpha }}}\right)p_{\delta }-{\frac {\partial ^{2}x^{\epsilon }}{\partial {\bar {x}}^{\alpha }\partial {\bar {x}}^{\gamma }}}p_{\epsilon }{\frac {d{\bar {x}}^{\gamma }}{dt}}\\[6pt]{}={}&0.\end{aligned}}
라그랑지언

진공에서 고전 전기역학의 라그랑주 밀도 (입방 미터당 줄)는 스칼라 밀도이다. {\mathcal {L}}=-{\frac {1}{4\mu _{0}}}\,F_{\alpha \beta }\,F^{\alpha \beta }\,{\frac {\sqrt {-g}}{c}}+A_{\alpha }\,J^{\alpha },여기서 F^{\alpha \beta }=g^{\alpha \gamma }F_{\gamma \delta }g^{\delta \beta }.4차원 전류는 다른 하전된 장의 전류를 변수로 표현하는 많은 용어의 약어로 이해되어야 한다.
속박된 전류에서 자유 전류를 분리하면 라그랑지안은 {\mathcal {L}}=-{\frac {1}{4\mu _{0}}}\,F_{\alpha \beta }\,F^{\alpha \beta }\,{\frac {\sqrt {-g}}{c}}+A_{\alpha }\,J_{\text{free}}^{\alpha }+{\frac {1}{2}}\,F_{\alpha \beta }\,{\mathcal {M}}^{\alpha \beta }.
전자기 응력-에너지 텐서

이 부분의 본문은 Electromagnetic stress–energy tensor입니다.
아인슈타인 장 방정식에서 소스 항의 일부로 전자기 응력-에너지 텐서는 다음과 같은 공변 대칭 텐서이다:(계량 부호수(−, +, +, +)을 사용.) T_{\mu \nu }=-{\frac {1}{\mu _{0}}}\left(F_{\mu \alpha }g^{\alpha \beta }F_{\beta \nu }-{\frac {1}{4}}g_{\mu \nu }F_{\sigma \alpha }g^{\alpha \beta }F_{\beta \rho }g^{\rho \sigma }\right),부호수(+, −, −, −)인 계량을 사용하는 경우  T_{\mu \nu } 반대 부호를 갖게 된다. 응력-에너지 텐서는 대각합이 0이다: T_{\mu \nu }g^{\mu \nu }=0왜냐하면, 전자기학은 국소 불변 속력으로 전파되고 등각 불변이기 때문이다.
에너지와 선형 운동량 보존에 대한 표현에서 전자기 응력-에너지 텐서는 혼합 텐서 밀도로 가장 잘 표현된다. {\mathfrak {T}}_{\mu }^{\nu }=T_{\mu \gamma }g^{\gamma \nu }{\frac {\sqrt {-g}}{c}}.위의 방정식에서 다음을 보여줄 수 있다. {{\mathfrak {T}}_{\mu }^{\nu }}_{;\nu }+f_{\mu }=0,여기서 세미콜론은 공변 미뷴을 나타낸다.
이것은 다음과 같이 다시 쓸 수 있다. -{{\mathfrak {T}}_{\mu }^{\nu }}_{,\nu }=-\Gamma _{\mu \nu }^{\sigma }{\mathfrak {T}}_{\sigma }^{\nu }+f_{\mu },전자기 에너지의 감소는 중력장에서 로런츠 힘을 통해 전자기장이 한 일과 물질에 한 일을 더한 것과 동일하며, 이와 비슷하게 전자기 선형 운동량의 감소율은 중력장에 가해지는 전자기력과 물질에 가해지는 로런츠 힘과 같다.
보존 법칙 유도: {\begin{aligned}{{\mathfrak {T}}_{\mu }^{\nu }}_{;\nu }+f_{\mu }&=-{\frac {1}{\mu _{0}}}\left(F_{\mu \alpha ;\nu }g^{\alpha \beta }F_{\beta \gamma }g^{\gamma \nu }+F_{\mu \alpha }g^{\alpha \beta }F_{\beta \gamma ;\nu }g^{\gamma \nu }-{\frac {1}{2}}\delta _{\mu }^{\nu }F_{\sigma \alpha ;\nu }g^{\alpha \beta }F_{\beta \rho }g^{\rho \sigma }\right){\frac {\sqrt {-g}}{c}}+{\frac {1}{\mu _{0}}}F_{\mu \alpha }g^{\alpha \beta }F_{\beta \gamma ;\nu }g^{\gamma \nu }{\frac {\sqrt {-g}}{c}}\\&=-{\frac {1}{\mu _{0}}}\left(F_{\mu \alpha ;\nu }F^{\alpha \nu }-{\frac {1}{2}}F_{\sigma \alpha ;\mu }F^{\alpha \sigma }\right){\frac {\sqrt {-g}}{c}}\\&=-{\frac {1}{\mu _{0}}}\left(\left(-F_{\nu \mu ;\alpha }-F_{\alpha \nu ;\mu }\right)F^{\alpha \nu }-{\frac {1}{2}}F_{\sigma \alpha ;\mu }F^{\alpha \sigma }\right){\frac {\sqrt {-g}}{c}}\\&=-{\frac {1}{\mu _{0}}}\left(F_{\mu \nu ;\alpha }F^{\alpha \nu }-F_{\alpha \nu ;\mu }F^{\alpha \nu }+{\frac {1}{2}}F_{\sigma \alpha ;\mu }F^{\sigma \alpha }\right){\frac {\sqrt {-g}}{c}}\\&=-{\frac {1}{\mu _{0}}}\left(F_{\mu \alpha ;\nu }F^{\nu \alpha }-{\frac {1}{2}}F_{\alpha \nu ;\mu }F^{\alpha \nu }\right){\frac {\sqrt {-g}}{c}}\\&=-{\frac {1}{\mu _{0}}}\left(-F_{\mu \alpha ;\nu }F^{\alpha \nu }+{\frac {1}{2}}F_{\sigma \alpha ;\mu }F^{\alpha \sigma }\right){\frac {\sqrt {-g}}{c}},\end{aligned}}이는 자체적으로 음수이기 때문에 0이다(위의 네 줄 참조).
전자기파 방정식

장 텐서 측면에서 비균질 전자파 방정식은 특수 상대성이론에서 맥스웰 방정식에서 다음으로 수정된다:
여기서  R_{abcd}는 리만 텐서의 공변 형식이고  \Box 는 공변 도함수에 대한 달랑베르 연산자의 일반화이다.
를 쓰면 맥스웰의 근원 방정식은 4차원 포텐셜 [ref. 2 , p. 569]
로 표현 될 수 있다. 또는 휘어진 시공간에서 로렌츠 게이지의 일반화를 가정하면,
이 성립한다. 여기서  R_{ab}\ {\stackrel {\text{def}}{=}}\ {R^{s}}_{asb} 리치 곡률 텐서이다.
이것은 도함수가 공변 도함수로 대체되고 곡률에 비례하는 추가 항이 있다는 점을 제외하고는 평평한 시공간에서와 동일한 형태의 파동 방정식이다. 이 형태의 파동 방정식은  A^{a} 가 4차원 위치의 역할을 하는 휘어진 시공간의 로런츠 힘과 어느 정도 비슷하다.
(+, −, −, −) 형태의 계량 부호수의 경우 곡선 시공간의 파동 방정식 유도가 논문에서 수행된다.
동적 시공간에서 맥스웰 방정식의 비선형성

맥스웰 방정식이 배경 독립적인 방식으로 취급될 때 즉, 시공간 계량이 전자기장에 의존하는 동적 변수로 간주될 때 전자기파 방정식과 맥스웰 방정식은 비선형이다. 이것은 곡률 텐서가 아인슈타인 장 방정식을 통해 응력-에너지 텐서에 의존한다는 점으로부터 알 수 있다.
여기서
는 아인슈타인 텐서,  G는 중력 상수,  g_{ab}는 계량 텐서,  R(스칼라 곡률)은 리치 곡률 텐서의 대각합이다. 응력-에너지 텐서는 입자로부터의 응력-에너지뿐만 아니라 전자기장으로부터의 응력-에너지로 구성된다. 이것은 비선형성을 생성한다.
기하학적 공식화

전자기장의 미분기하학적 공식화에서 반대칭 패러데이 텐서는 패러데이 제 2형식  \mathbf {F} 로 볼 수 있다. 이 관점에서 맥스웰 방정식 둘 중 하나는
이다. 여기서  \mathrm {d} 는 외미분 연산자이다. 이 방정식은 완전히 좌표 및 계량에 독립적이며 시공간에서 닫힌 2차원 표면을 통한 전자기 플럭스가 위상적이며 더 정확하게는 호몰로지 동치류 (가우스 법칙의 적분 형식의 일반화 및 맥스웰-패러데이 방정식, 민코프스키 공간의 호몰로지 동치류는 자동으로 0이다. 푸앵카레 보조정리에 의해 이 방정식은 (적어도 국지적으로) 다음을 만족하는 제 1형식  \mathbf {A} 가 존재함을 의미한다:
다른 맥스웰 방정식은
이러한 맥락에서,  \mathbf {J} 는 전류 제 3형식 (또는 더 정확하게는 뒤틀린 제 3형식)이고 별  \star 은  호지 별 연산자를 나타낸다. 시공간 계량에 대한 맥스웰 방정식의 의존성은 등각적으로 불변인 제 2형식에 작용하는 호지 별 연산자  \star 에 있다. 이런 식으로 작성된 맥스웰 방정식은 모든 시공간에서 동일하고 명시적으로 좌표 불변이며 사용하기 편리하다(민코프스키 공간 또는 유클리드 공간과 시간, 특히 휘어진 좌표에서).
다른 기하학적 설명은, 패러데이 제 2-형식  \mathbf {F}  이   U(1)-주다발에서  U(1)-접속  \nabla 의 곡률 제 2형식  F(\nabla )에 해당한다는 것이다. 모든 접속은 "기저" 접속  \nabla _{0}에 대해  \nabla =\nabla _{0}+iA 그리고
과 같이 쓸 수 있으므로, 전자기학의 벡터 전위는 접속과 아주 유사하다. 이 관점에서 맥스웰 "방정식"  \mathrm {d} \mathbf {F} =0은 단순히 이미 미분 기하학에 있는 비양키 항등식에 의한 결과이다. 오직 방정식  \mathrm {d} \star \mathbf {F} =\mathbf {J} 만이 공식에서 물리적 내용을 포함하는 유일한 방정식이다. 이러한 관점은 전기장이나 양자 역학을 고려할 때 특히 자연스럽다. 중력이 서로 다른 지점에서 평행 운송 벡터에 대한 접속의 필요성의 결과로 이해될 수 있는 것과 마찬가지로 전자기 현상 또는 아로노프-봄 효과와 같은 보다 미묘한 양자 효과로 이해될 수 있다. 서로 다른 지점에서 평행 운송 전하장 또는 파동 섹션에 접속할 필요가 있기 때문이다. 사실, 리만 텐서가 무한소 폐곡선을 따르는 레비치비타 접속의 홀로노미인 것처럼 접속의 곡률은  U(1)-접속의 홀로노미이다.
같이 보기

전자기파 방정식
비균질 전자파 방정식
전자기장의 수학적 설명
고전 전자기학의 공변 공식화
일반 상대성 이론의 이론적 동기
일반 상대성 이론의 수학적 공식화 개론
전기 진공 솔루션
중력장에서 하전 입자의 복사 역설
참조

Einstein, A. (1961). 《Relativity: The Special and General Theory》. New York: Crown. ISBN 0-517-02961-8.
Misner, Charles W.; Thorne, Kip S.; Wheeler, John Archibald (1973). 《Gravitation》. San Francisco: W. H. Freeman. ISBN 0-7167-0344-0.
Landau, L. D.; Lifshitz, E. M. (1975). 《Classical Theory of Fields》 Four Revis English판. Oxford: Pergamon. ISBN 0-08-018176-7.
Feynman, R. P.; Moringo, F. B.; Wagner, W. G. (1995). 《Feynman Lectures on Gravitation》. Addison-Wesley. ISBN 0-201-62734-5.
남부나무타기너구리

|  남부나무타기너구리> 생물 분류ℹ️ |
| --- | --- |
계:: 동물계
문:: 척삭동물문
아문:: 척추동물아문
강:: 포유강
아강:: 수아강
하강:: 진수하강
상목:: 아프로테리아상목
목:: 바위너구리목
과:: 바위너구리과
속:: 나무타기너구리속
종:: 남부나무타기너구리 (D. arboreus)
학명
Dendrohyrax arboreus
(A. Smith, 1827)
남부나무타기너구리의 분포
 남부나무타기너구리의 분포
보전상태
  최소관심(LC): 절멸위협 조건 만족하지 않음  평가기관: IUCN 적색 목록 3.1
남부나무타기너구리 또는 동부나무타기너구리(Dendrohyrax arboreus)는 바위너구리과에 속하는 포유류의 일종이다. 앙골라와 콩고민주공화국, 케냐, 모잠비크, 남아프리카공화국, 탄자니아 그리고 짐바브웨에서 발견된다. 자연 서식지는 온대 숲과 아열대 또는 열대 기후 지역의 건조림과 습기가 있는 저지대 숲, 아열대 또는 열대 습지 저산대 숲, 축축한 사바나, 암석 지대이다.
이 나무타기너구리는 암석 지대에서 살며, 거의 주행성 동물인 바위너구리와는 달리, 나무 위에서 살며 대부분 야행성이다.
나카고미 마사유키

나카고미 마사유키 (1967년 8월 17일 ~ )는 일본의 전 축구 선수이다. 과거 도시바, PJM 퓨처스, 아비스파 후쿠오카에서 활동하였다.
김시우 (1997년)

김시우(한국 한자: 金始佑, 1997년 6월 26일 ~ )는 대한민국의 축구 선수로 포지션은 공격수이다.
클럽 경력

2016년부터 2018년까지 광주 FC 소속으로 뛰었으며 2019년에 청주 FC로 이적했다.
나카고촌 (아이치현)

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한자 표기: 中郷村
가나 표기: なかごうむら
폐지일: 1906년 5월 1일
폐지 이유: 합병
이후 자치체: 오카자키시
폐지 당시의 정보
나라:  일본
지방: 주부 지방, 도카이 지방
도도부현: 아이치현
군: 헤키카이군
나카고촌(中郷村)은 아이치현 헤키카이군에 설치되었던 촌이다. 현재의 오카자키시 서부에 해당한다.
나윤민

나윤민(한국 한자: 羅允敏, 1987년 7월 11일 ~ )은 대한민국의 전 축구 선수이며, 포지션은 공격수였다.
김은모

| 김은모> 작가 정보 |
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출생: 1982년 2월 21일(1982-02-21)(42세) 대구광역시
국적:  대한민국
직업: 번역가
학력: 경북대학교 행정학과 졸업
사조: 일본 문학 번역
주요 작품
《앨리스 죽이기》
김은모(1982년 2월 21일 ~ )은 대한민국의 일본어 번역가이다. 대구 출신으로 경북대학교 행정학과를 졸업했다. 대표적인 역서로 고바야시 야스미의 《앨리스 죽이기》, 미치오 슈스케의 《달과 게》, 《물의 관》, 소네 게이스케의 《지푸라기라도 잡고 싶은 짐승들》, 아야쓰지 유키토의 관 시리즈, 미쓰다 신조의 작가 시리즈, 우타노 쇼고의 밀실살인게임 시리즈가 있다.
저작

고바야시 야스미 작품
장난감 수리공(알에이치코리아)
죽이기 시리즈(검은숲)
앨리스 죽이기
클라라 죽이기
도로시 죽이기
팅커벨 죽이기
구라치 준 작품(검은숲)
별 내리는 산장의 살인
지나가는 녹색 바람
기타야마 다케쿠니 작품(한스미디어)
밀실에서 검은 고양이를 꺼내는 방법
인어공주
춤추는 조커
누쿠이 도쿠로 작품(엘릭시르)
나를 닮은 사람
미소 짓는 사람
프리즘
소네 게이스케 작품(북홀릭)
열대야
지푸라기라도 잡고 싶은 짐승들
코
마리 유키코 작품
갱년기 소녀
살인귀 후지코의 충동
여자 친구
이사
마야 유타카 작품
메르카토르는 이렇게 말했다
메르카토르와 미나기를 위한 살인
애꾸눈 소녀
미쓰다 신조 작품
작가 시리즈
기관, 호러작가가 사는 집
작자미상, 미스터리 작가가 읽는 책
백사당, 괴담작가가 들려주는 이야기
사관장
미야기 아야코 작품
교열걸
혼외 연애와 비슷한 것
미야베 미유키 작품
구적초
비둘기피리 꽃
비탄의 문
영웅의 서
미치오 슈스케 작품
가사사가의 수상한 중고매장(북폴리오)
구체의 뱀(북홀릭)
노엘(북폴리오)
달과 게(북폴리오)
물의 관(북폴리오)
술래의 발소리(북홀릭)
투명 카멜레온(한스미디어)
빛(문학동네)
아비코 다케마루 작품
뫼비우스의 살인
0의 살인
아야쓰지 유키토 작품
관 시리즈
수차관의 살인
인형관의 살인
흑묘관의 살인
우타노 쇼고 작품
밀실살인게임 시리즈(한스미디어)
밀실살인게임
밀실살인게임 2.0
밀실살인게임 마니악스
이누이 루카 작품
그날로 돌아가고 싶어
당신의 능력을 교환해드립니다
테후테후장에 어서 오세요
이사카 고타로 작품(현대문학)
후가는 유가
화이트 래빗
지넨 미키토 작품(아르테)
가면병동
시한병동
검찰 측 죄인(시즈쿠이 슈스케, 아르테)
괴도 탐정 야마네코(카미나가 마나부, 위즈덤하우스)
금색기계(쓰네카와 고타로, 알에이치코리아)
기담을 파는 가게(아시베 다쿠, 현대문학)
내 머리가 정상이라면(야마시로 아사코, 작가정신)
너는 기억 못하겠지만(후지마루, 아르테)
로트레크 저택 살인사건(쓰쓰이 야스타카, 검은숲)
마스야사 초능력사 사무소(혼다 데쓰야, 검은숲)
명탐정에게 장미를(시로다이라 교, 문학동네)
무지개 끝 마을의 비밀(아리스가와 아리스, 학산문화사)
미스터리 아레나(후카미 레이이치로, 엘릭시르)
범죄자(오타 아이, 엘릭시르)
사이언스?(히가시노 게이고, 현대문학)
서술트릭의 모든 것(니타도리 케이, 한스미디어)
성스러운 검은 밤(시바카 요시키, 알에이치코리아)
세 가지 악몽과 계단실의 여왕(마스다 타다노리, 현대문학)
세계의 끝과 시작은(오리가미 교야, 아르테)
소녀들은 밤을 걷는다(우사미 마코토, 현대문학)
시인장의 살인(이마무라 마사히로, 엘릭시르)
악보와 여행하는 남자(아시베 다쿠, 현대문학)
일곱 개의 관(오리하라 이치, 한스미디어)
우리의 세계가 끝날 무렵(아야사카 미츠키, 위즈덤하우스)
우죄(야쿠마루 가쿠, 달다)
자물쇠가 잠긴 방(기시 유스케, 북홀릭)
젤리피시는 얼어붙지 않는다(이치카와 유토, 엘릭시르)
조화의 꿀(렌조 미키히코, 북홀릭)
투명인간의 창고(시마다 소지, 학산문화사)
Q&A(고바야시 히로키, 현대문학)
넓은잔대

|  넓은잔대 |
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생물 분류ℹ️
계:: 식물계
(미분류):: 속씨식물군
(미분류):: 진정쌍떡잎식물군
(미분류):: 국화군
목:: 국화목
과:: 초롱꽃과
속:: 잔대속
종:: 넓은잔대 (A. divaricata)
학명
Adenophora divaricata
[출처 필요]
넓은잔대(학명: Adenophora divaricata)는 국화목 초롱꽃과 잔대속에 속하는 다년초의 일종이다.
네안데르탈인의 절멸

눈보라 속의 네안데르탈인. 찰스 로버트 나이트의 1911년 그림.
네안데르탈인은 해부학적 현생인류가 유럽 대륙에 도달한 이후인 지금으로부터 3만 5천년 전에 유럽에서는 절멸했다. 아시아에서는 그보다 좀 더 오래 생존했을 가능성도 있다. 네안데르탈인은 현생인류와 한동안 공존했으며, 현생인류와의 혼혈도 발생했다.
네안데르탈인의 절멸 원인에 관해서는 현생인류와의 폭력적 분쟁으로 인한 집단살해설, 기생충이나 전염병설, 경쟁 배타의 원리설, 기후변화 부적응설 등이 있다. 지금으로부터 3만-4만 년 전에 현생인류와의 혼혈이 이루어졌다는 점에서, 현생인류에 흡수되어 사라졌다는 설도 있다. 이 가설들 중 어느 하나만 결정적인 정설이라고 보기에는 무리가 있으며, 이것들이 복합적으로 작용하여 네안데르탈인은 절멸에 이르렀을 것이라고 생각된다.
기지콘

기지콘(독일어: Gisikon)은 스위스 루체른주의 루체른 지역에 있는 시정촌이다.
역사

기시콘은 1270년경 Gisinkon으로 처음 언급된다. 19세기에, 특히 존더분트 전쟁 중 1847년 11월 23일에 발생한 전투 또는 때로는 1653년 스위스 농민 전쟁 중 1653년 6월 5일 전투를 언급하면서, 이 도시는 종종 (잘못된) Gislikon이라고 불렸다.
지리

기지콘의 면적은 1.1k㎡이다. 이 지역의 50%는 농업용으로 사용되고 20%는 산림이다. 나머지 토지 중 24.5%는 정착지(건물 또는 도로)이고 나머지(5.5%)는 비생산적(강, 빙하 또는 산)이다. 1997년 토지조사에서 전체 토지의 19.82%가 산림이었다. 농경지 중 46.85%는 경작이나 목초지에 사용되며, 2.7%는 과수원이나 포도나무 작물에 사용된다. 정착지 중 13.51%는 건물, 2.7%는 산업, 0.9%는 특별 개발, 8.11%는 교통 기반 시설로 덮여 있다. 비생산적인 지역 중 4.5%는 비생산적인 흐르는 물(강)이고 0.9%는 기타 비생산적인 토지이다.
시정촌은 루체른과 취리히 사이의 오래된 고속도로에 있는 로이스 계곡에 있다.
인구 통계

2020년 12월 31일 기준, 기지콘의 인구는 1,421명이다. 2007년 기준으로 전체 인구의 9.6%가 외국인이다. 지난 10년 동안 인구는 8%의 비율로 증가했다. 2000년 기준, 인구 대부분은 독일어(92.3%)를 사용하며, 알바니아어가 두 번째로 많이 사용(1.5%)되고, 프랑스어가 세 번째(1.2%)로 사용된다.
2007년 선거에서 가장 인기 있는 정당은 40.2%의 득표율을 기록한 SVP였다. 다음으로 가장 인기 있는 세 정당은 CVP (24%), FDP (16.6%) 및 SPS (10.8%)였다.
기지콘의 연령 분포는 다음과 같다. 241명 또는 전체 인구의 24.5%가 0-19세이다. 290명(29.5%)은 20-39세이고 378명(38.5%)은 40-64세이다. 노인 인구 분포는 62명 또는 6.3%가 65-79세, 9 또는 0.9%가 80-89세, 2명 또는 인구의 0.2%가 90세 이상이다.
전체 스위스 인구는 일반적으로 교육 수준이 높다. 기지콘에서는 인구의 약 83.9%(25-64세 사이)가 필수가 아닌 고등 교육 또는 추가 고등 교육(대학 또는 응용학문대학)을 완료했다.
2000년 현재 323가구가 있으며, 그중 74가구(약 22.9%)가 1인 가구이다. 25 또는 약 7.7%는 5명 이상의 대가족이다. 2000년 기준으로 시정촌에는 186개의 주거용 건물이 있었고, 그중 165개는 주택으로만 건축되었고 21개는 주상복합 건물이었다. 자치단체에는 단독주택 129채, 다가구주택 13채, 다가구주택 23채가 있었다. 대부분의 주택은 2층(87) 또는 3층(51)층 구조였다. 단층 건물은 6채, 4층 이상 건물은 21채에 불과했다.
기지콘의 실업률은 1.65%이다. 2005년 기준으로 1차 경제 부문에 17명이 고용되어 있으며, 이 부문에 약 7개 기업이 참여하고 있다. 98명이 2차 부문에 고용되어 있고, 이 부문에 12개의 기업이 있다. 286명이 3차 부문에 고용되어 있으며, 이 부문에는 25개의 기업이 있다. 2000년 기준으로 자치단체 인구의 58.2%가 일정 수준으로 고용되었다. 같은 기간 여성은 전체 노동력의 40.4%를 차지했다.
2000년 인구 조사에서 기지콘의 종교 회원은 다음과 같았다. 585명(69.1%)은 로마 가톨릭이고, 146명(17.2%)은 개신교이며, 14명(1.65%)은 다른 기독교 신앙을 갖고 있다. 이슬람교는 21명(인구의 2.48%)이다. 나머지 중 다른 종교에 속한 사람은 8명(0.94%), 조직화된 종교에 속하지 않은 사람이 65명(7.67%), 질문에 답하지 않은 사람이 8명(0.94%)이었다.
역사적 인구는 다음 표에 나와 있다.
| 년도 | 인구 |
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1798: 111
1850: 153
1900: 144
1950: 185
1990: 625
2000: 847
김충 (야구인)

| 김충 |
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출생: 1943년 10월 15일(1943-10-15)
사망: 2008년 8월 7일
사인: 지병
성별: 남성
국적:  대한민국
민족: 한민족
학력:  경주중학교  선린상고 
경력:  1983년 제 12회 아시아야구선수권대회  코치  MBC 청룡 수석코치  삼성 라이온즈, 한화 이글스, SK 와이번스 2군 감독  실업야구 상업은행 감독 (1976년 ~ 1986년)  세계야구선수권대회 우승공로로 체육훈장 기린장을 받음.  1968년 실업야구 올스타전 타격상  1970년 대통령배실업야구 최다도루상  1975년 실업야구 10년 통산 우수타자상 
직업: 야구 감독
김충(1943년 10월 15일 ~ 2008년 8월 7일)은 전 KBO 리그 SK 와이번스 소속의 2군 감독이며 1989년 MBC 청룡 코치를 끝으로 프로야구계를 떠났다가 1993년 11월 10일부터 2년 계약 형식으로 삼성 라이온즈 2군감독을 맡아 현장에 돌아왔다.
이후, 1995년 시즌 뒤 2년 계약 종료와 함께 현장을 떠났다가  1996년 11월 21일부터 한화 이글스 2군감독을 맡아 현장에 복귀했지만 1998년 시즌 후 2년 계약 종료와 함께 또다시 프로야구계 복귀와 거리가 멀었다.
그 뒤, 2000년 SK 와이번스 2군감독을 맡아 현장에 돌아왔다가  다음 해 스카우트 팀장으로 자리를 옮겼다.
경력 및 수상

| v t e대한민국 야구 국가대표팀 - 1982년 야구 월드컵 우승 |
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| 감독 어우홍  코치 배성서  ·  김충  투수 김시진  ·  박동수  ·  박노준  ·  선동열  ·  오영일  ·  임호균  ·  최동원  포수 김진우  ·  심재원  ·  한문연  내야수 정구선  ·  김재박  ·  박영태  ·  이석규  ·  이선웅  ·  한대화  외야수 김정수  ·  유두열  ·  이해창  ·  장효조  ·  조성옥 | 감독 어우홍  코치 배성서  ·  김충  투수 김시진  ·  박동수  ·  박노준  ·  선동열  ·  오영일  ·  임호균  ·  최동원  포수 김진우  ·  심재원  ·  한문연  내야수 정구선  ·  김재박  ·  박영태  ·  이석규  ·  이선웅  ·  한대화  외야수 김정수  ·  유두열  ·  이해창  ·  장효조  ·  조성옥 |  |
| v t e대한민국 야구 국가대표팀 – 1984년 하계 올림픽 |
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| 감독 김청옥 | 감독 김청옥 |   |
| 투수 김충 ·  배성서 | 투수 김충 ·  배성서 |   |
| 투수 윤학길 ·  한희민 ·  김용수 ·  이상군 ·  오명록 ·  선동열 ·  박노준 | 투수 윤학길 ·  한희민 ·  김용수 ·  이상군 ·  오명록 ·  선동열 ·  박노준 |   |
| 포수 김영신 ·  장호익 | 포수 김영신 ·  장호익 |   |
| 내야수 안언학 ·  백인호 ·  강기웅 ·  김형석 ·  김용국 ·  류중일 | 내야수 안언학 ·  백인호 ·  강기웅 ·  김형석 ·  김용국 ·  류중일 |   |
| 외야수 최계영 ·  이종두 ·  이강돈 ·  이순철 ·  박흥식 | 외야수 최계영 ·  이종두 ·  이강돈 ·  이순철 ·  박흥식 |   |
김문찬

| 김문찬  |
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출생: 1977년 8월 30일(1977-08-30)(47세) 대한민국 서울특별시
직업: 배우
활동 기간: 1991년 ~ 현재
소속사: 매니저먼트 윤슬
김문찬(1977년 8월 30일 ~ )은 대한민국의 배우이다.
드라마

2002년 ~ 2003년 : SBS 대하드라마 《야인시대》
2006년 ~ 2007년 : MBC 《주몽》
2007년 ~ 2008년 : MBC 《이산》
2021년 : tvN 드라마 《악마판사》 - 조민성 역
2021년 ~ 2022년 : KBS1 대하드라마 《태종 이방원》
2023년 : SBS 금토드라마 《모범택시 2》
2023년 : SBS 금토드라마 《낭만닥터 김사부 3》
2023년 ~ 2024년 : KBS2 주말드라마 《효심이네 각자도생》
2024년 : KBS2 월화드라마 《환상연가》
2024년 : MBC 금요드라마 《수사반장 1958》
영화

1991년 : 칙칙이의 내일은 챔피언
1993년 : 태백산맥
2001년 : 신라의 달밤
2006년 : 비열한 거리
2006년 : 잔혹한 출근
2010년 : 마마 앤드 파파
2014년 : 윤희
2014년 : 피해자들
2015년 : 대호
2017년 : 남한산성
2019년 : 기방도령
2019년 : 무지개여신
2022년 : 헌트
2023년 : 스위치
2024년 : 리볼버
방송 프로그램

2014년 ~ 2020년  MBN《기막힌 이야기 실제상황》
김기탁

김기탁(1998년 9월 30일 ~ )은 KBO 리그 파주 챌린저스의 투수이다.
한화 이글스 시절

2017년에 입단하였다. 시즌 후 방출됐고, 방출 후 입대했다.
군 복무 후 육성 선수로 재입단하였다. 2020년 8월 27일에 정식 선수로 전환됐다. 2020년 9월 16일 LG전에서 구원 등판하며 데뷔 첫 경기를 치렀고, 경기에서 2이닝 3실점을 기록했다. 2022년 10월에 다시 방출됐다.
출신 학교

분성초등학교 (장유리틀)
경남 내동중학교
김해고등학교
통산 기록

| 연도 | 팀명 | 평균자책점 | 경기 | 완투 | 완봉 | 승 | 패 | 세 | 홀 | 승률 | 타자 | 이닝 | 피안타 | 피홈런 | 볼넷 | 사구 | 탈삼진 | 실점 | 자책점 |
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| 2020 | 한화 | 9.00 | 5 | 0 | 0 | 0 | 0 | 0 | 0 | - | 40 | 7 | 13 | 1 | 5 | 0 | 3 | 10 | 7 |
| 통산 | 1시즌 | 9.00 | 5 | 0 | 0 | 0 | 0 | 0 | 0 | - | 40 | 7 | 13 | 1 | 5 | 0 | 3 | 10 | 7 |
나킬 타워

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 왼쪽이 나킬 타워
정보
위치 :  아랍에미리트 두바이
지리 좌표계 : 북위 25° 03′ 16″ 동경 55° 07′ 53″﻿ / ﻿북위 25.05444°  동경 55.13139° ﻿ / 25.05444; 55.13139
상태 : 취소
착공 : 2008년
완공 : 당초 2020년
용도 : 사무
높이
최상층 : 1000m
건축 구조물 : 1410m
기술적 상세 내용
층수 : 지상 200층
엘리베이터 대수 : 156
건축비용 : 약 43조 1,230억원
웹사이트 : http://burj-al-arab.com/
나킬 타워(아랍어: برج نخيل)는 아랍에미리트 두바이 워터프런트에 건설중이다가 취소된 1410m , 200층 규모의 빌딩이다. 나킬 개발이 공사중이고 기초토목공사가 진행 중이었다. 2009년 12월 두바이 경제 위기로 인해 결국 건축 계획이 취소되었다.
같이 보기

두바이의 마천루 목록
| v t e두바이의 대표적인 건축물 |
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|  부르즈 할리파  팜 아일랜드  워터프런트  나킬 타워  더 월드  하이드로 폴리스  두바이 타워스 에미리트 타워  스페이스 타워  S-타워 I  상떼빌 두바이  부르즈 알 아랍  로즈 타워  다이내믹 타워  |  부르즈 할리파  팜 아일랜드  워터프런트  나킬 타워  더 월드  하이드로 폴리스  두바이 타워스 에미리트 타워  스페이스 타워  S-타워 I  상떼빌 두바이  부르즈 알 아랍  로즈 타워  다이내믹 타워  |  |
국립나주박물관

| 국립나주박물관 |
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유형: 역사박물관
국가:  대한민국
소재지: 전라남도 나주시 반남면 고분로 747
개관일: 2013년 11월 22일 (2013-11-22)
소장 작품 수: 12,126점
운영자: 문화체육관광부
관장: 김상태
방문객 수: 191,209명
좌표: 북위 34° 54′ 58″ 동경 126° 39′ 29″﻿ / ﻿북위 34.916031°  동경 126.657974° ﻿ / 34.916031; 126.657974
ko
웹사이트: http://naju.museum.go.kr/
국립나주박물관(國立羅州博物館, Naju National Museum)은 국립중앙박물관의 소속기관이다. 2013년 9월 3일 발족하였으며, 전라남도 나주시 반남면 고분로 747에 위치하고 있다. 관장은 학예연구관으로 보한다.
연혁

2013년 9월 3일 : 국립나주박물관 설치
2013년 11월 22일 : 국립나주박물관 개관
시설 > 1층

국립나주박물관 1층에는 카페와 도록이나, 기념품을 판다. 제 1전시실과 기획전시실이 있다.
시설 > 지하1층

국립나주박물관 지하 1층에는 수장전시와 고고학 자료실이 있다. 돋보기로 돌을 관찰할 수 있다.
조직 > 관장

기획운영과
학예연구실
소장품

분류:국립나주박물관 소장품  문서를 참고하십시오.
2016년 12월 31일 기준 소장품 현황은 다음과 같다.
| 금속 | 토제 | 도자기 | 석 | 유리   보석 | 초제 | 나무 | 골각   패갑 | 지 | 피모 | 사직 | 종자 | 기타 | 계 |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- |
| 532건 | 6,541건 | 1,795건 | 1,160건 | 65건 | - | 14건 | 39건 | - | - | - | 1건 | - | 10,147건 |
| 692점 | 8,051점 | 1,911점 | 1,231점 | 184점 | - | 14점 | 39점 | - | - | - | 4점 | - | 12,126점 |
같이 보기

대한민국의 박물관과 미술관 목록
대한민국의 국립 박물관 목록
국립나주박물관의 대표 유물인 나주 신촌리 출토 금동관(국보 제 295호)
네야

일본의 성우에 대해서는 네야 미치코 문서를 참고하십시오.
시 문장
네야(러시아어: Не́я)는 러시아 코스트로마주 중부에 위치한 도시로, 인구는 11,506명(2002년 기준)이다. 네야 강 우안과 접하며 코스트로마(코스트로마 주의 주도)에서 북동쪽으로 240km 정도 떨어진 곳에 위치한다.
1906년 신설되었으며 1958년 시로 승격되었다.
슬랩 해피

슬랩 해피는 1972년 독일에서 결성된 아방가르드 팝밴드이다. 그들은 1974년에 영국으로 건너가 헨리 카우와 밴드를 합쳐서 활동하기도 했다. 슬랩 해피의 음악은 아방가르드 느낌이 얹어진 조금은 이상한 팝이다. 왈츠, 보사노바, 샹송, 탱고 등 다양한 음악이 또 섞여있다. 가사는 문학적이고 즐겁지만 몽롱하고 종종 우울하기도 하다. 하지만 밴드를 가장 특징짓는 것은 다그마 크라우제의 하이톤 보컬이다. 독일어 억양이 반영된 영어로 부르는 멜로디는 달콤하기도 씁쓸하기도 하다.
역사 > 독일

슬랩 해피는 1972년 함부르크에서 영국인 앤소니 무어에 의해 만들어졌다. 무어는 독일 폴리도어에서 두장의 실험적인 음반을 냈지만 세번째 음반 제작을 거부당한 상태였다. 그래서 그는 당시 여자친구였던 다그마 크라우제와 미국인 피터 블렉바드 이렇게 세명이 함께하는 팝밴드를 제안했다.
크라우트록그룹 파우스트를 백밴드로 두고 슬랩 해피는 1집 Sort of를 발매했다. 곡들은 단순했고 팝의 원초적인 형태, 혹은 "늘어진 록"이었다. 슬랩 해피는 라이브를 거의 하지 않아서 아무래도 음반 판매고는 저조했다.
1973년 다시 파우스트와 함께 앨범 Casablanca Moon을 녹음한다. 1집의 상업적 실패로 회사는 더욱 팝적인 곡들을 주문했고 무어와 블렉바드는 본격적인 팝을 써냈지만 회사는 음반 발매를 거부했다.
역사 > 영국

슬랩 해피는 독일 폴리도어를 떠나서 영국의 버진 레코드와 계약했다. 이미 파우스트와 헨리 카우가 계약한 상태였고 그들은 여전히 실험적인 밴드를 찾고있었다. 그들은 Casablanca Moon을 다시 녹음해서 그냥 Slapp Happy(1974)라는 이름으로 발매했다. 파우스트와 녹음했던 첫번째 버전은 이후 ReR레코드에서 Acnalbasac Noom 이라는 제목으로 발매하게 된다. 두 녹음을 비교해보면 첫번째 녹음이 더 거칠고 덜 현학적인 느낌이다. 두번째 녹음에는 오케스트레이션이 가미되어있어서 곡이 더 복잡하다.
74년 6월에 그들은 헨리 카우, 로버트 와이어트와 함께  하이드 파크에서 무료공연을 할 예정이었는데 마지막에 취소되었다. 그래도 예정되었던 BBC 톱기어에서의 세션은 진행되어서 헨리 카우, 로버트 와이엇과의 연주가 몇곡 녹음되었고 이중 일부가 로버트 와이엇의 음반 Flotsam Jetsam에 슬랩 해피와 친구들 명의로 실렸다.
이전에 파우스트의 도움을 받은 것처럼 슬랩 해피는 헨리 카우에게 백밴드를 맡아달라고 요청했고 그 결과가 Desperate Straights였다. 결과가 만족스러워서 결국 두 밴드는 합치기로 했다. 이 앨범은 아방가르드 재즈 느낌이 드는 베를린 캬바레 풍의 연주를 담았다.
새 그룹은 헨리 카우의 In Praise of Learning(1975)을 녹음했다. 하지만 다그마의 목소리가 들어갔을 뿐 슬랩 해피의 영향은 거의 없었다. 두 밴드의 스타일이 너무 달라서 무어와 블렉바드는 곧 밴드를 탈퇴했다. 그들은 헨리 카우가 너무 진지하고 정치적인 밴드라며 불편해했다. 다그마는 헨리 카우에 남기로 했고 슬랩 해피는 사실상 해산상태가 되었다. 그들은 다그마 없이 싱글을 하나 더 녹음했다.