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나침반
역사 > 중국의 나침반

나침반이 정확히 언제 발명되었는지에 대해서 의견차이가 있다. 이에 대한 증거가 되는 고대 중국어 참조문헌이다.
자기에 대한 최초의 중국 문서는 기원전 4세기 귀곡자(鬼谷子)의 문헌이다. "천연자석은 철을 끌어당긴다." 이 책은 청주의 사람들이 그들의 위치를 "남쪽 바늘"을 이용하여 알 수 있었다고 말한다.
몇 몇 저자들은 이것이 나침반의 최초사용을 나타낸다고 주장한다.
천연자석으로 짐작되는 숟가락에 대한 첫 번째 언급은 중국의 후한 때에 왕충(王充)이 지은 《논형》에서 서기 70~80년대에 진행했던 동위선상의 지점을 표시하는 작업에 관련되어있다. 정확히는 "하지만 남쪽 지시 숟가락이 땅위에 올려저 있으면, 안정된 지점으로 남쪽을 가리킨다." 라고 언급되어있다. 본문에 따르면, 저자 왕충의 숟가락은 개인적인 관찰에 의한 현상으로 설명한다.
첫 번째로 자기편차에 대한 설명은 880년의 《관씨지리몽管氏地理指蒙》에서 등장한다. 비슷한 시기의 다른 문헌 에도 자기편차를 암시하는 서술이 있다. 이 자기편차에 대한 사실들을 얻기 위해서는 나침반의 사용이 필요하다.
“신비한 바늘”로 불리는 자성을 띈 바늘에 대한 언급은 923-926년 후당의 마호(馬縞)에 의해서 쓰여진 《중화고금주中華古今注》에서 볼 수 있다. 바늘의 모양은 올챙이모양과 비교되었고, 이는 국자자석에서 바늘자석으로의 변화의 중간 형태로 볼 수 있다.
초기의 방향을 찾기 위한 정확한 자기방향 측정 기구는 송나라 시대 1040-1044년의 책에 기록되었다. 정확히는 “남쪽을 가리키는 물고기”라고 설명되어 있는 그릇의 물에 떠 있는 남쪽을 가리키는 철 조각에 대한 설명이 있다. 《무경총요》는 “군대가 어두운 날씨나 밤이 되었을 때 방향을 구분할 수가 없고 자신의 위치를 파악하지 못하게 된다. 이 때 그들은 남쪽을 가리키는 물고기를 만들어 사용할 수 있다"고 말한다. 이것은 금속 아마도 철을 가열하여 얻을 수 있으며, 현대에 알려진 열잔류자화현상을 이용하였다. 이 현상으로는 약한 세기의 자화도밖에 얻지 못한다. 중국인들이 유도와 잔류자기를 이용하여 자석을 얻는 동안 유럽에서는 1600년대 까지는 이러한 발견이 나타나지않았다. 서방에서는 윌리엄 길버트가 《자석에 관하여De Magnete》에서 처음 언급한다.
반박의 여지가 없이 확실하게 자화바늘에 대해서 언급한 것은 1088년의 중국문학에서이다. 송나라 시대의 박식한 과학자 심괄에 의해서 씌여진 몽계필담이라는 책이 그 문학이다. 이 책은 자세하게 흙점쟁이가 어떻게 바늘에 자철석을 문지름으로써 자성을 얻어 한 줄의 비단실에 매단다고 언급하였다. 또한 이 바늘이 어떠한 때는 남쪽, 그 외에는 북쪽을 가리킨다는 사실 또한 분명하게 짚어내었다.
가장 먼저 항해에 나침반을 이용한 분명한 기록은 1117년에 북송의 주욱(朱彧) 지은 책 《평주가담萍洲可談》에 있다. 그 본문은 다음과 같다. “이날 밤에는 배를 세울 데가 없었다. 별과 북두칠성을 보고 배를 운행해 갈 수 밖에 없었다. 만약 어둡다면 물위에 띄운 지남부침(指南浮針)을 써서 남북을 가릴 수 있다. 밤이 되어 봉화불을 켜자 8척의 배가 모두 이를 따랐다.”
자석 나침반을 군대행군에 사용한 것은 1044년 이전이지만, 항해시대에 나침반을 사용하였다는 반박의 여지가 없는 증거는 1117년까지 나타나지 않는다.
상용적인 중국의 나침반은 물위에 자성바늘을 띄워놓는 형태였다. 송나라시대부터 원나라시대까지 중국인들은 물이 필요 없는 나침반을 만들어 내었다. 하지만 이전의 물을 사용한 나침반 만큼 중국에서 널리 사용되지는 않았다. 이것에 대한 증거는 《사림광기》에서 찾아볼 수 있다. 이 책은 1325년에 진원정(陳元靚)에 의해서 출판되었지만, 그 내용은 1100년과 1250년 사이에 만들어졌다. 중국의 건조 나침반은 걸어놓는 형태였다. 거북이 모양으로 공예 된 나무로 만들어진 골격은 판자를 이용하여 거꾸로 걸어 그 안에 자철석을 밀랍을 이용하여 고정시켰다. 그 상태로 자철석이 지구자기장에 힘을 받아 회전하면 거북이 꼬리에 달린 바늘은 항상 자북을 가리키게 된다. 하지만 유럽의 나침반의 지침면 위에 회전 점을 이용하여 상자모양으로 만든 나침반 형태는 16세기에 워코우란 일본인 선장의 전파로 사용하기 시작하였다. 중국인들의 매다는 디자인의 나침반은 18세기까지 잘 사용되었다. 그런데, 크로이츠(Kreutz)에 의하면 건식 바늘(회전점을 고정한 나무 거북이를 이용한 설계) 에 대한 문헌은 1150년부터 1250년 사이에 한가지 밖에 존재하지 않는다고 한다. 심지어 그 문헌에는 명확하게 중국항해사들이 이 건식나침반을 사용하였다는 암시가 없으며 물을 사용한 나침반을 16세기까지 사용하였다고 주장한다.
48방위 나침반을 바다항해에 처음으로 사용한 기록은 원나라 시대의 외교관이었던 주달관이 쓴 《진랍풍토기》에 있다. 그는 1296년 온주에서부터 앙코르 톰으로의 항해를 자세하게 기록하였다. 그의 배가 온주에서 출항할 때 선원이 항상 같은 방향인 남서 22.5도를 가리키는 바늘을 가지고 탔다고 한다. 그들이 베트남의 도시인 바리아(Baria)에 도착하고 난 뒤, 선원이 가지고 탔던 "쿤 센 바늘"은 , 남서 52.5를 가리키고 있었다고 한다. 명나라의 장군인 정해의 "마오쿤 지도"로 알려진 항해지도는, 정해의 여행에 관하여 바늘에 대한 기록을 자세하게 해놓았다.
중국의 첫 번째 나침반 발명 이후에 나침반의 확산에 대해서 논쟁이 있다. 크로이츠(Kreutz)에 따르면 현대 학자들의 견해는 중국의 발명이 유럽의 첫 번째 나침반에 대한 언급보다 150년 앞서다는 것이다. 하지만 확산에 대해서는 논란의 여지가 있다. 왜냐하면 아랍인들이 나침반에 있어서 서방과 동양의 중개자 역할이 아니기 때문이다. 유럽의 기록(1190년대)이 무슬림의 기록(1232년, 1242년, 그리고 1282년) 보다 앞서다는 점이다.
역사 > 중세 유럽의 나침반

14세기의 피봇 나침반(pivoting compass) 바늘은 피터 페레그리누스Peter Peregrinus의 《자기에 관한 서간Epistola de magnete》(1269)을 따라한 것이다. 알렉산더 네캄Alexander Neckam은 프랑스에서 영국으로 다시 되돌아 온 후, 사이렌체스터에 있는 아우구스티니아 수도원에 들어가기 전에, 1187년에서 1202년 사이에 쓰인 《도구에 관하여De utensilibus》와 《물성론De naturis rerum》의 본문에 있는 영국 해협의 지역에서의 자기 나침반 사용에 대해 보도했다. 1269년, 페레그리누스는 천문학적 목적을 위해 그가 이전에 《자기에 관한 서간》에서 항해를 위해 했던 건식 나침반에 대한 유명한 묘사처럼 유동 나침반(floating compass)을 묘사했다. 지중해에서의 나침반의 도입은 처음엔 그저 물이 있는 그릇 안에 떠다니는 자성 포인터였을 뿐이었지만, 추측항법의 방법으로 점점 발전되었고다. 마침내 포르톨라노 해도의 발전은 13세기의 후반부의 겨울에 더 많은 항해를 할 수 있도록 하였다. 지중해의 겨울은 깨끗이 갠 하늘이 드물다는 고대의 관습 때문에 10월과 4월 사이의 항해가 감소한 반면, 항해 시즌의 연장은 점차적이지만 일관된 증가를 낳아 1290년 늦은 1월과 2월에 비로소 시작할 수 있었으며 12월에 끝이 났다. 이 일은 적어도 몇 달은 경제적으로 상당히 중요했다. 그 예로써, 베네치아 호위대들이 레반트 지역으로의 왕복여행을 1년에 한번이 아닌 두 번 가능하게 했다는 것을 들 수 있다.
동시에, 13세기 십 몇년간 지중해부터 영국해협까지의 상업적 항해들 덕분에 지중해와 북유럽 사이의 교통 또한 증가하였으며, 여기서 중요한 사실은 나침반이 비스케이 만(Biscay Bay)을 가로지르는 것을 더 안전하고 쉽게 만들었다는 것이다. 그러나 크로이츠(Kreutz)와 같은 비판가들은 나침반에 의한 항해의 시작이 더 나중인 1410년이라고 생각했다.
현재, 크로이츠에 따르면, “새 증거의 발견이 없는 이상, 나침반에 관한 중국인의 언급이 그 어떤 유럽인보다 150년이나 앞섰다”라고 한다. 그러나 그 기록이 이슬람(1232, 1242, 1282) 보다 유럽이 먼저 기록(1190)했다는 증거 때문에 생긴 아랍인들의 동서양 중재인으로써의 기능 실패는 혼란스러운 의문을 남겼다. 중국 항해 나침반의 출현(1117)이 유럽과 시간적으로 근접하다는 것과, 초기 나침반의 모양이 물이 차있는 그릇에 자성 바늘이 부유하는 것처럼 보인다는 것이 그것이다.
역사 > 이슬람의 나침반

이슬람 세계의 물고기 모양 철제 나침반에 관한 초기의 언급은 1232년에 발간된 페르시아 동화책에서부터 나왔다. 이 물고기 모양은 전형적인 초기 중국의 디자인이다. 물이 담겨있는 그릇에서의 자성 바늘의 형태 나침반에 관한 아랍의 초반 언급은 1282년에 예멘 술탄의 천문학자 알 아슈라프Al-Ashraf로부터 시작되었다. 그는 나침반을 천문학적인 목적으로 사용한 첫 번째 사람이기도 하다. 그가 아랍의 항해에서 40년 정도 먼저 나침반을 사용했다는 목격을 묘사한 이후로, 몇몇 학자들은 아랍 세계에서 먼저 나타났다는 쪽으로 의견을 내세우고 있다.
1300년, 이집트 천문학자와 이븐 사이먼(Ibn Simʿūn)의 시간 알림원이 쓴 또 다른 아랍의 논문은 건식나침반이 메카의 방향을 찾기 위한 "카바(Qibla, Kabba) 지표"로 사용되었다고 묘사한다. 하지만 사이먼의 나침반은 페레그리누스의 나침반처럼 지침면이 없었다. 14세기에, 시리아의 천문학자와 이븐 알 샤티르(Ibn al-Shatir)의 시간기록원(1302-1375)이 전 세계적인 해시계와 자기 나침반을 포함하는 시간기록 장치를 발명했다. 그는 살라트에서 기도할 시간을 찾을 목적으로 그 장치를 발명했다. 아랍 항해사 또한 이 시기에 32방향 나침반을 도입했다.
역사 > 인도의 나침반

인도에서 나침반은 항해의 목적으로 사용되었으며, 기름이 들어 있는 컵에서의 철제 물고기 위치 때문에 마샤 얀트라(matsya yantra)로 불리고 있다.
역사 > 중세 아프리카의 나침반

중국의 나침반이 소말리아와 스왈리히 도시왕국에 있는 동아프리카 무역센터까지 위치하는 실크로드에서 무역을 통해 동아프리카까지 갔다는 증거가 있다. 또한, 스왈리히 해양 상인과 항해사들이 나침반을 소유했던 적이 있고, 그 나침반들을 스왈리히에서 다우 선(삼각형의 큰 돛을 단 아랍의 배)의 항해에 사용했다는 증거가 있다.
설계 > 자석 바늘

나침반을 만들기 위해서는 자석막대가 필요하다. 이는 지구자기장에 의해서 철과 같은 금속의 자성이 정렬되어 자화되면 된다. 하지만, 이러한 과정은 약한 자성의 자석밖에 제공하지 못한다. 따라서 다른 방법을 필요로 한다. 그 예로, 자철석을 반복적으로 철 막대기에 같은 방향으로 문질러 더 강한 자석을 만들어낼 수 있다. 이 자성을 띈 막대를 마찰이 적은 고정점위에 자유롭게 회전할 수 있도록 하면 지구 자기장방향으로 정렬되는 것이다. 이제 북쪽과 남쪽을 구분할 수 있도록 막대기에 표시를 해주어야 한다. 보통 관습적으로 북쪽방향을 표시한다.
설계 > 바늘과 그릇 장치

바늘을 자철석에 문지른다면 바늘은 자화될 것이다. 코르크조각에 이 바늘을 집어넣고 그릇에 물을 받아 그 물위에 바늘이 꼽아진 코르크 조각을 띄워놓으면 나침반이 된다. 이 방법은 건식 나침반이 약 1300년에 발명되기 전까지 널리 사용되었다.
설계 > 나침반의 방위

원래 나침반은 동서남북 4가지방향으로 표시되어 있다. 이후에 중국은 24개 유럽은 32개의 등간격 구간을 더 나누어 나침반의 지침면에 표시하였다. 이를 방위라고 한다. 현대에는 시계방향으로 한 바퀴를 360개의 동일한 구간으로 쪼갠 360도 체계가 사용되고 있다. 19세기에 유럽인들은 grad, grade 또는 gon이라고 부르는 체계를 사용하였다. 이는 직각을 100grads로 두어 한 바퀴를 400개의 구간으로 나눈 것이다. 또한 이를 10배로 다시 나누어 한바퀴가 4000decigrades가 되는 단위를 군대에서 사용하기도 했었다.
많은 수의 군사체계는 프랑스의 “millieme”체계를 사용하고 있다. 이는 라디안단위를 1000배한 것으로(1바퀴 당 6283milliradian). 이는 반지름이 1km이고 각이 1milliradian인 부채꼴의 호의 길이는 1m가 되기 때문에 계산에 편리하다는 이점이 있다. 러시아 황실은 원을 600개의 구간으로 나눈 체계를 사용하였다. 소련연방은 이를 10배 더 잘게 쪼개어 “mils”란 단위를 붙여 소련연방과 바르샤바 협정국, 동독일에서 사용되었다. 이 체계는 반시계방향으로 증가하며 아직도 러시아에서 사용되고 있다.
설계 > 나침반 균형 맞추기

지구의 자기장이 균일하지 않고 위도에 따라서 변하기 때문에 지구 자기장 변화에 바늘이 기울어 바늘이 지침면과 만드는 마찰에 의해서 부정확한 방향을 알려주는 것을 방지하기 위해서 생산 시에 균형을 맞추는 것이 필요하다. 많은 나침반 생산자들은 5개의 구역에서 균형을 맞춘다. 첫 번째 구역은 북반구에서 시작하여 5개의 지역에 걸쳐 오스트레일리아까지 포함한다.
몇몇의 나침반들은 특별한 바늘을 이용하여 특정 지구 위치에서의 자기장 에서도 정확한 자북을 가리키도록 한다. 다른 나침반들은 '라이더‘라 불리는 작은 미끄러짐 균형 장치를 가지고 있다. 이 장치는 지구 장기장의 위치에 따른 변화에 의해서 바늘이 기우는 것에 반대의 힘을 가해주어 오차가 생기는 것을 방지한다.
설계 > 나침반 오차수정

다른 자기장치들과 마찬가지로 나침반 또한 자성물질의 영향을 받는다. 나침반은 주변에 자성물질들을 예를 들어 자동차 모터, 전기 회로 주변에서 사용하면 그들이 만들어내는 자기장에 의해서 정확성이 떨어진다. 자동차나 트럭과 같은 이동수단에 의해서 나침반에 오류가 생기는 경우가 많다. 바다에서는 배의 나침반은 배의 금속들과 전자 장치들의 자기교란으로부터 나침반 기수방향(compass heading)과 자기 기수방향(magnetic heading)사이의 각도차가 생겨나는데 이를 자기편차라고 한다. 배가 흔들리면서 나침반이 회전하는 힘을 받아 방향이 틀어지는 오차가 발생하기도 한다. 이러한 나침반의 편차를 수정하기 위해서는 세 가지 방법이 있다. 첫 번째는 기수포기선 또는 방위 기선이라고 불리는 선을 이용하는 방법이다. 방위 기선이란 나침반 안쪽에 쳐 놓은 선으로 배의 이물 방향을 가리킴으로써 나침반의 오차를 수정할 수 있다. 두 번째로 영구자석에 의한 효과는 나침반의 내부에 장착되어 있는 작은 자석에 의해서 수정 될 수 있다. 세 번째로 나침반 주변의 강자성물질에 의한 오차는 두 개의 철로 만든 구를 나침함 양쪽에 장착함으로써 해결할 수 있다. 네 번째는 비슷한 과정으로 일반 항공 항공기의 나침반을 보정하는 데 사용된다. 이는 자기(磁氣) 나침반 자차(自差) 수정 카드를 나침반위 또는 아래에 장착하는 것이다. Flux gate라는 전자 나침반은 자동으로 이 조정을 하며 프로그램에 의하여 수정될 수 있다.
사용 방법

자기적 나침반은 지리적 북극에서 대략 100마일 정도 떨어진 자북극을 가리킨다. 이 나침반의 사용자는 자북극을 찾아 편차와 자차를 보정하여 북쪽을 결정할 수 있다. 편차는 자극들 사이에서 북극의 실제 지리적 방향과 자오선의 방향사이의 각도로 정의 된다. 대부분의 대양의 편차 값들은 1914년에 계산되어 공식으로 정해졌다. 자차는 나침반이 금속이나 전류에 의해 발생하는 자기장에 반응하는 것을 말한다. 이는 나침반의 위치를 잘 조정하거나 나침반 아래 보완 자석의 위치를 조절함으로써 보정될 수가 있다. 항해사들은 이러한 측정법이 자차를 완전히 제거시킬 수 없다는 것을 예전부터 알고 있었다. 그래서 그들은 그들이 알고 있는 자기방위를 이용해 나침반의 방위를 측정하는 단계를 추가적으로 실행하였다. 그 후 그들은 배를 그 다음 나침반 눈금에 맞추고 다시 측정하여 결과들을 도식화하였다. 이러한 방법으로, 그 지역들을 항해하기 위해 나침반을 사용할 때 찾아 볼 수 있는 보정표가 만들어질 수 있었다.
항해사 같은 전문인들은 정확한 측정에 대해 신경을 써야하지만, 일반 사람들은 자북극과 실제 북극(지리적 북극)의 차이를 우려할 필요가 없다. 자기적 편차가 극심한 지역을 제외하면, 어떤 사람이 자신이 예상한 거리와는 다른 방향으로 걸어가는 것을 방지할 수 있다. 여행한 거리(시간 혹은 속도)와 자기 방위를 정확히 기록하면, 그는 여행한 길을 모두 그릴 수 있고 시작점으로 스스로 돌아 올 수 있을 것이다.
지도(영토 협회)와 결합된 나침반 항해는 다른 방법을 요구한다. 각도 나침반을 사용하여 목적지로 도달하는 지도 방위나 실제 방위(자북극이 아닌 실제 북극을 가르킴)를 얻기 위해, 나침반의 가장자리는 목적지와 현재 위치의 연결을 위해 지도에 달려있다. 나침반 다이얼의 밑에 있는 방향기선은 실북극과 나란히 하기 위해 나침반 바늘은 완전히 무시하고 경도에 표시된 선(혹은 지도위의 지평선)과 일직선이 됨으로써 회전한다. 실제 방위나 지도 방위의 결과는, 목적지를 향한 방위각으로써 뒤따르는 지표의 각도나 DOT 선에서 읽혀질 것이다. 만약 자북극 방위나 나침반 방위가 필요하다면, 나침반은 지도와 나침반 둘 모두의 조화를 위해 방위를 사용하기 전에 자기편차의 양에 의해 조정될 것이다. 예를 들어, 지도 위에서 목적지로 두 번째 사진의 큰 산이 선택되었다. 이 때 나침반은 지역적 자기 편차를 위해 스케일을 조정하게 둘 것이다. 만약 올바로 보정된다면, 나침반은 자기 방위 대신 실제방위를 제공할 것이다.
현대 손바닥 크기의 각도 나침반은 바닥판에 항상 DOT 바늘을 갖고 있다. 사용자의 항로나 방위각의 진행을 살펴보기 위해, 혹은 물체가 진짜 목적지를 향하고 있는지 확실히 하기 위해, 새로운 나침반 읽기 방법이 눈으로 볼 수 있는 목표물에 도입되었다. 바닥판에 있는 DOT 바늘이 목표물을 향해 가리킨 후에, 나침반은 캡슐 안에서 나침반 바늘이 DOT 바늘 위에 겹쳐지게 한다. 그 결과로 나타난 방위는 목표지점을 향한 자기 방위이다. 또다시, 사용자가 실제 방위 혹은 지도 방위를 사용한다면, 그리고 나침반이 자동제어나 선 보정 기기가 없다면, 사용자는 자기방위를 실제 방위로 전환시키기 위해서 추가적으로 자차를 더하거나 빼야한다. 자차의 정확한 값은 편차가 주로 지도나 온라인의 다양한 사이트에서 얻을 수 있는 것 일지라하더라도 장소 의존적이고 시간대에 따라 다양하다. 만약 여행자가 올바른 길을 따라 가고 있다면, 나침반의 올바른 (실제) 지시 방위는 지도에서 얻은 실제 방위와 거의 일치한다.
이는 나침반을 읽을 때 오차를 만들어 낼 것이다. 바늘이 편평하게 잘 놓여 있는지를 보기 위해 바늘을 가까이서 보아야 하고, 바늘이 자유롭게 이리 저리 흔들리는지, 바늘이 나침반의 케이스와 부딪히지 않는지 보기 위해 살짝 기울여보아야 한다. 만약 바늘이 한 방향으로 기울면, 바늘이 수평으로 길게 될 때까지 반대 방향으로 조심스럽게 살짝 기울여 보아라. 나침반 주위에 놔둘 물건으로 피해야 할 것은 자석과 전자기기들이다. 전자기기로부터 나오는 자기장은 바늘이 지구의 자기장을 향해 가리키지 못하도록 방해를 하며 손쉽게 망가뜨린다. 지구의 자연적 자성은 0.5 가우스로 상당히 약하고, 가전제품들의 자기장은 그를 초과하며 나침반 바늘을 제압한다. 강한 자석이나 자성을 띠는 방해요인에 노출되는 것은 가끔 자북극을 가리키는 바늘이 다른 곳이나 완전 반대를 가리키게 만든다. 나침반을 쓸 때에는, 자철석처럼 자성을 띠는 미네랄을 포함한 바위와 같은 철이 풍부한 곳은 피하라. 이는 모든 자성을 띠는 미네랄 함유 바위를 말하는 게 아니라 어두운 표면과 금속광택을 가진 바위를 말한다. 바위나 지역이 나침반을 방해하는지를 알아보려면, 그 지역으로부터 나와 바늘이 움직이는지를 보면 된다. 만약 움직인다면, 바위나 지역이 나침반에 방해를 일으키고 있다는 것을 의미하며 그 자리를 피해야한다.
같이 보기

자기장
GPS
| v t e항공기 부품 및 시스템 |
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기체 구조:  꼬리 날개  윙팁 
비행 조정:  보조 날개  인공 조타 감각 장치  오토파일럿  카나드  승강키  엘러본  플래퍼론  플라이 바이 와이어  방향키 
공기역학 및 고양력 장치:  플랩  윙렛 
항공전자 및 비행계기 시스템:  ACAS  대기 데이터 컴퓨터  고도계  나침반  EICAS  비행 관리 시스템  글래스 칵핏  GPS  수평자세 지시계  INS  전파 고도계  TCAS 
추진 제어,  장치, 연료 계통:  오토스로틀  외부연료탱크  FADEC  스로틀 
착륙 및 제동 장치:  항공기 타이어  착륙 장치 
탈출 시스템:  사출 좌석  사출 승무원 캡슐 
기타 시스템:  보조 동력 장치  항공기 블랙박스  램 에어 터빈 
| v t e미사일 종류 |
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사거리별:  대륙간 탄도 미사일 (ICBM)  중거리 탄도 미사일 (IRBM)  준중거리 탄도 미사일 (MRBM)  단거리 탄도 미사일 (SRBM)  전구 탄도 미사일 (TBM)  전술 탄도 미사일 
플랫폼별:  공대공 미사일 (AAM)  공대지 미사일 (ASM)  지대공 미사일 (SAM)  지대지 미사일 (SSM)  탄도 미사일 공중 발사 탄도 미사일 (ALBM)  잠수함 발사 탄도 미사일 (SLBM)  순항 미사일 공중 발사 순항 미사일 (ALCM)  잠수함 발사 순항 미사일 (SLCM)  견착식 미사일  원거리 공격 미사일 
표적별:  탄도탄 요격 미사일 (ABM)  대레이다 미사일 (ARM)  위성요격 미사일 (ASAT)  대함 탄도 미사일 (ASBM)  대함 미사일 (AShM)  대잠 미사일 (ASuM)  대전차 미사일 (ATGM)  지대함 미사일 (AShM)  함대지 미사일 (SSM)  휴대용 방공 미사일 시스템 (MANPADS) 
유도방식별:  로켓탄  레이다 유도 전파 고도계  능동 레이다 유도 (ARH)  반능동 레이다 유도 (SAHR)  수동 레이다  수동 추적  미사일 경유 추적 (TVM)  대레이다 미사일 (ARM)  지령 유도  시선 지령 유도 (CLOS)  비시선 지령 유도 (COLOS)  수동 시선 지령 유도 (MCLOS)  반자동 시선 지령 유도 (SACLOS)  자동 시선 유도 (ACLOS)  추격 유도  빔 라이딩 (LOSBR)  무선 유도 적외선 유도  레이저 유도  유선 유도 미사일  범지구 위성항법 시스템 범지구 위치결정 시스템 (GPS)  글로나스  관성 항법 장치  천체 관성 유도  지형 유도 TERPROM  지형 대조 항법 (TERCOM)  디지털 영상 대조 항법 (DSMAC)  자동 표적 인식 (ATR)  무선 유도  텔레비전 유도  대조 탐색기  나침반  예측 시선 (PLOS) 
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같이 보기: 관측 로켓
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전거 통제: 국가 :  독일  이스라엘  체코 
제1차 세계 대전 때 사용된 군용 나침반
한나라의 남쪽을 가리키는 국자. 한나라 시대의 국자 나침반이 자화된 자철석이라고 추측한다.
명나라시대의 항해 나침반
《자기에 관한 서간》에 그려진 14세기 피터 페레그리누스의 피봇나침반.
항해사의 나침반.
소련군인의 손목 나침반. 반시계방향의 방위를 사용하고 있다.
나침함을 내장한 배의 항해 조종 나침반. 두개의 철제 구로 강자성 물체에 의한 오차를 없애고 있다. 이 나침반은 박물관에 전시되어있다.
나침반의 기준틀을 지도에 맞춘다 (D - 지역의 자기 편각).
DOT를 이용하여 실제방위와 나침반의 방위의 차이를 보정하는 사진.
방위각을 알아내기 위해 프리즘 나침반을 사용하는 모습.
ISO/IEC 8859-10

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MIME / IANA: ISO-8859-10
다른 이름: iso-ir-157, l6, csISOLatin6, latin6
언어: 북게르만어군
표준: ECMA-144, ISO/IEC 8859
분류: ISO 8859 (확장 ASCII, ISO 4873 레벨 1)
상위 인코딩: US-ASCII
기반: ISO-8859-1, ISO-8859-4
v t e
ISO/IEC 8859-10:1998(Information technology — 8-bit single-byte coded graphic character sets — Part 10: Latin alphabet No. 6)은 ASCII 기반 표준 문자 인코딩의 ISO/IEC 8859 시리즈의 일부로, 1992년 첫 에디션이 출판되었다. 비공식적으로 Latin-6로 호칭된다. 북게르만어군을 지원하기 위해 설계되었으며 ISO 8859-4보다 더 많이 사용될 것을 염두에 두었다.
ISO-8859-10은 ISO/IEC 6429의 C0 및 C1 제어 코드로 보충할 때 이 표준을 위한 IANA 선호 문자 집합 이름이다. 마이크로소프트는 윈도우에서 코드 페이지 28600, 즉 Windows-28600을 ISO-8859-10에 할당하였다. IBM은 코드 페이지 919를 ISO-8859-10에 할당하였다. Ecma 인터내셔널에 의해 ECMA-144라는 이름으로 출판되었다.
분수 푸리에 변환

분수 푸리에 변환(Fractional Fourier transform, FRFT)은 수학의 조화 해석학 영역에서 푸리에 변환을 일반화한 일련의 선형 변환이다. 이는 n 의 거듭제곱까지의 푸리에 변환으로 생각할 수 있는데, 여기서 n은 반드시 정수일 필요가 없고 따라서 함수를 시간과 주파수 사이의 중간 도메인으로도 변환할 수 있다. 분수 푸리에 변환의 적용 분야는 필터 설계 및 신호 분석에서 위상 검색 및 패턴 인식에 이르기까지 다양하다.
FRFT는 분수 콘볼루션, 분수 코릴레이션 및 기타 오퍼레이션을 정의하는 데 사용할 수 있으며 이를 더욱 일반화하여 LCT(선형 캐노니컬 변환)로도 할 수도 있다. FRFT의 초기 정의는 콘돈에 의해 위상 공간 회전에 대한 그린 함수를 풀어서 하는 방식으로, 또는 나미아스에 의해 위너의 에르미드 다항식을 일반화하는 방식으로 소개되었다.
그러나 1993년경 여러 그룹에 의해 독립적으로 재도입되기 전까지는 신호 처리에서 널리 인식되지 않았는데, 그 이후에 분수 푸리에 영역에서 대역 제한이 있는 신호에 대한 섀논의 샘플링 정리를 확장하면서 관심이 급증했다.
"분수 푸리에 변환"에 대한 완전히 다른 의미로는 베일리와 슈바르츠트라우버에 의해 본질적으로 z-변환의 또 다른 이름으로 도입되었는데, 특히 주파수 공간에서 분수 양만큼 이동되어 있고(입력에 선형 처프를 곱함) 또한 소수점 세트의 주파수 포인트에서 평가를 하는(예: 스펙트럼의 작은 부분만 고려) 이산 푸리에 변환에 해당하는 경우에 대하여 도입되었다. 이러한 변환은 Bluestein의 FFT 알고리즘 으로 효율적으로 평가할 수 있다. 하지만 이러한 용법은 대부분의 기술 문헌에서 사용되지 않게 되었으며 FRFT가 더욱 선호되고 있다. 이 문서의 나머지 부분에서는 FRFT에 대해 설명한다.
도입

어떤 함수  f:\mathbb {R} \mapsto \mathbb {C} 에 대한 연속 푸리에 변환  {\mathcal {F}} 는  L^{2} 공간의 유니터리 연산자로, 이는 함수   f 를 주파수 번전  {\hat {f}} (모든 표현은 포인트와이즈가 아닌   L^{2} 에서의 의미이다)로 매핑한다: {\hat {f}}(\xi )=\int _{-\infty }^{\infty }f(x)\ e^{-2\pi ix\xi }\,\mathrm {d} x그리고  f 는 역변환  {\mathcal {F}}^{-1}\,을 통해  {\hat {f}}에 의하여 결정된다, f(x)=\int _{-\infty }^{\infty }{\hat {f}}(\xi )\ e^{2\pi i\xi x}\,\mathrm {d} \xi \,.이제 이것의 n 번째 반복  {\mathcal {F}}^{n}에 대하여 고려하는데, 여기서   {\mathcal {F}}^{n}[f]={\mathcal {F}}[{\mathcal {F}}^{n-1}[f]] 이고,  {\mathcal {F}}^{-n}=({\mathcal {F}}^{-1})^{n} 인데, 여기서 n 은 음이 아닌 정수이고  {\mathcal {F}}^{0}[f]=f이다.
이러한 시퀀스는 다음과 같이 유한한데, 이는  {\mathcal {F}} 4주기 자기동형 즉, 모든 함수에 대해  f,  {\mathcal {F}}^{4}[f]=f 이기 때문이다.
보다 엄밀하게는 패리티 연산자  {\mathcal {P}}를 도입하는데, 이 연산자는  x를 반전하여,  {\mathcal {P}}[f]\colon x\mapsto f(-x)가 된다. 그러면 다음 속성이 유지된다. {\mathcal {F}}^{0}=\mathrm {Id} ,\qquad {\mathcal {F}}^{1}={\mathcal {F}},\qquad {\mathcal {F}}^{2}={\mathcal {P}},\qquad {\mathcal {F}}^{4}=\mathrm {Id}  {\mathcal {F}}^{3}={\mathcal {F}}^{-1}={\mathcal {P}}\circ {\mathcal {F}}={\mathcal {F}}\circ {\mathcal {P}}.FRFT는 FT의 정수가 아닌  n=2\alpha /\pi  거듭제곱을 처리하기 위해 이 정의를 더욱 확장하는 선형 변환 계열을 제공한다.
정의

일부 저작자들은 "각도 a " 대신 "차수 α "로 변환을 기술하므로 유의가 필요한데 이때의 α 는 일반적으로 a 곱하기 π/2이다. 비록 이들 두개의 형식은 동일하지만 저자가 어떤 정의를 사용하는지 유의할 필요가 있다.
임의의 실수 α 에 대해 함수 ƒ의 α 각도 분수 푸리에 변환은   {\mathcal {F}}_{\alpha }(u) 로 표시되며, 아래와 같이 정의된다.
{\mathcal {F}}_{\alpha }[f](u)={\sqrt {1-i\cot(\alpha )}}e^{i\pi \cot(\alpha )u^{2}}\int _{-\infty }^{\infty }e^{-2\pi i\left(\csc(\alpha )ux-{\frac {\cot(\alpha )}{2}}x^{2}\right)}f(x)\,\mathrm {d} x
형식적으로 이 공식은 입력 함수가 충분히 좋은 공간(예: L1 또는 Schwartz 공간 )에 있고 일반적인 경우에 통상의 푸리에 변환과 유사한 방식으로 밀도 인수를 통해 정의된 경우에만 유효하다(기사 참조).
만일 α가 π의 정수배이면 위의 코탄젠트 함수와 코시컨트 함수는 발산하지만, 이는 극한을 취하는 방식으로 처리할 수 있으며 피적분 함수에서 Dirac 델타 함수로 이어진다.
더 직접적으로는,  {\mathcal {F}}^{2}(f)=f(-t)이므로,  {\mathcal {F}}_{\alpha }~(f)는 반드시 π 의 짝수 또는 홀수 배수인 α 대해 단순히 f(t) 또는 f(−t)이어야 한다. α = π/2 의 경우 이것은 정확하게 연속 푸리에 변환의 정의가 되고 α = −π/2 의 경우 역 연속 푸리에 변환의 정의가 된다.
FRFT의 인수 u 는 공간 x 도 주파수 ξ 도 아니다. 여기서는 이것이 두 좌표 (x,ξ) 의 선형 결합으로 해석될 수 있는 이유를 살펴본다. α -각도 분수 도메인을 구별하고 싶을 때,  x_{a}가  {\mathcal {F}}_{\alpha } 의 인수를 나타내도록 한다.
비고: 주파수 규약 대신에 각 주파수 ω 규약을 사용하면 FRFT 공식은 Mehler 커널이 된다. {\mathcal {F}}_{\alpha }(f)(\omega )={\sqrt {\frac {1-i\cot(\alpha )}{2\pi }}}e^{i\cot(\alpha )\omega ^{2}/2}\int _{-\infty }^{\infty }e^{-i\csc(\alpha )\omega t+i\cot(\alpha )t^{2}/2}f(t)\,dt~.
정의 > 성질

α 차 분수 푸리에 변환 연산자,  {\mathcal {F}}_{\alpha }는 다음과 같은 성질을 갖는다.
정의 > 성질 > 가산성

임의의 실수각 α, β 에 대해, {\mathcal {F}}_{\alpha +\beta }={\mathcal {F}}_{\alpha }\circ {\mathcal {F}}_{\beta }={\mathcal {F}}_{\beta }\circ {\mathcal {F}}_{\alpha }.
정의 > 성질 > 선형성

{\mathcal {F}}_{\alpha }\left[\sum \nolimits _{k}b_{k}f_{k}(u)\right]=\sum \nolimits _{k}b_{k}{\mathcal {F}}_{\alpha }\left[f_{k}(u)\right]
정의 > 성질 > 정수 차수

α 가   \pi /2 의 정수배이면: {\mathcal {F}}_{\alpha }={\mathcal {F}}_{k\pi /2}={\mathcal {F}}^{k}=({\mathcal {F}})^{k}또한 다음과 같은 관계가 있다. {\begin{aligned}{\mathcal {F}}^{2}&={\mathcal {P}}&&{\mathcal {P}}[f(u)]=f(-u)\\{\mathcal {F}}^{3}&={\mathcal {F}}^{-1}=({\mathcal {F}})^{-1}\\{\mathcal {F}}^{4}&={\mathcal {F}}^{0}={\mathcal {I}}\\{\mathcal {F}}^{i}&={\mathcal {F}}^{j}&&i\equiv j\mod 4\end{aligned}}
정의 > 성질 > 역

({\mathcal {F}}_{\alpha })^{-1}={\mathcal {F}}_{-\alpha }
정의 > 성질 > 교환성

{\mathcal {F}}_{\alpha _{1}}{\mathcal {F}}_{\alpha _{2}}={\mathcal {F}}_{\alpha _{2}}{\mathcal {F}}_{\alpha _{1}}
정의 > 성질 > 결합성

\left({\mathcal {F}}_{\alpha _{1}}{\mathcal {F}}_{\alpha _{2}}\right){\mathcal {F}}_{\alpha _{3}}={\mathcal {F}}_{\alpha _{1}}\left({\mathcal {F}}_{\alpha _{2}}{\mathcal {F}}_{\alpha _{3}}\right)
정의 > 성질 > 유니테리티

\int f(u)g^{*}(u)du=\int f_{\alpha }(u)g_{\alpha }^{*}(u)du
정의 > 성질 > 시간 반전

{\mathcal {F}}_{\alpha }{\mathcal {P}}={\mathcal {P}}{\mathcal {F}}_{\alpha } {\mathcal {F}}_{\alpha }[f(-u)]=f_{\alpha }(-u)
정의 > 성질 > 시프트된 함수의 변환

시프트 연산자 및 위상 시프트 연산자를 다음과 같이 정의한다. {\begin{aligned}{\mathcal {SH}}(u_{0})[f(u)]&=f(u+u_{0})\\{\mathcal {PH}}(v_{0})[f(u)]&=e^{j2\pi v_{0}u}f(u)\end{aligned}}따라서 {\begin{aligned}{\mathcal {F}}_{\alpha }{\mathcal {SH}}(u_{0})&=e^{j\pi u_{0}^{2}\sin \alpha \cos \alpha }{\mathcal {PH}}(u_{0}\sin \alpha ){\mathcal {SH}}(u_{0}\cos \alpha ){\mathcal {F}}_{\alpha },\end{aligned}}즉, {\begin{aligned}{\mathcal {F}}_{\alpha }[f(u+u_{0})]&=e^{j\pi u_{0}^{2}\sin \alpha \cos \alpha }e^{j2\pi uu_{0}\sin \alpha }f_{\alpha }(u+u_{0}\cos \alpha )\end{aligned}}
정의 > 성질 > 스케일링된 함수의 변환

스케일링 연산자 및 처프 곱 연산자를 다음과 같이 정의한다. {\begin{aligned}M(M)[f(u)]&=|M|^{-{\frac {1}{2}}}f\left({\tfrac {u}{M}}\right)\\Q(q)[f(u)]&=e^{-j\pi qu^{2}}f(u)\end{aligned}}즉, {\begin{aligned}{\mathcal {F}}_{\alpha }M(M)&=Q\left(-\cot \left({\frac {1-\cos ^{2}\alpha '}{\cos ^{2}\alpha }}\alpha \right)\right)\times M\left({\frac {\sin \alpha }{M\sin \alpha '}}\right){\mathcal {F}}_{\alpha '}\\[6pt]{\mathcal {F}}_{\alpha }\left[|M|^{-{\frac {1}{2}}}f\left({\tfrac {u}{M}}\right)\right]&={\sqrt {\frac {1-j\cot \alpha }{1-jM^{2}\cot \alpha }}}e^{j\pi u^{2}\cot \left({\frac {1-\cos ^{2}\alpha '}{\cos ^{2}\alpha }}\alpha \right)}\times f_{a}\left({\frac {Mu\sin \alpha '}{\sin \alpha }}\right)\end{aligned}}
한편  f(u/M) 의 분수 푸리에 변환은   f_{\alpha }(u) 의 스케일된 버전으로 표현할 수 없다는 점에 주의한다. 오히려,   f(u/M)의 분수 푸리에 변환은  f_{\alpha '}(u)의 스케일링 되고 처프 변조 버전으로 밝혀졌는데, 여기서  \alpha \neq \alpha ' 는 다른 차수이다.
정의 > 분수 커널

FRFT는 적분 변환의 일종이다. {\mathcal {F}}_{\alpha }f(u)=\int K_{\alpha }(u,x)f(x)\,\mathrm {d} x여기서 α -각 커널은 K_{\alpha }(u,x)={\begin{cases}{\sqrt {1-i\cot(\alpha )}}\exp \left(i\pi (\cot(\alpha )(x^{2}+u^{2})-2\csc(\alpha )ux)\right)&{\mbox{if }}\alpha {\mbox{ is not a multiple of }}\pi ,\\\delta (u-x)&{\mbox{if }}\alpha {\mbox{ is a multiple of }}2\pi ,\\\delta (u+x)&{\mbox{if }}\alpha +\pi {\mbox{ is a multiple of }}2\pi ,\\\end{cases}}여기서 다시  α가  π 의 배수에 접근하는 특수한 경우에는 극한 거동과 일치한다.
FRFT는 커널과 동일한 속성을 가진다:
대칭:  K_{\alpha }~(u,u')=K_{\alpha }~(u',u)
역:  K_{\alpha }^{-1}(u,u')=K_{\alpha }^{*}(u,u')=K_{-\alpha }(u',u)
가산성:  K_{\alpha +\beta }(u,u')=\int K_{\alpha }(u,u'')K_{\beta }(u'',u')\,\mathrm {d} u''.
정의 > 관련 변환

또한 이산 푸리에 변환과 같은 유사한 변환에 관련된 분수 일반화가 존재한다.
이산 분수 푸리에 변환은 제에프 잘레브스키(Zeev Zalevsky)에 의해 정의된다.   하위 다항 시간에서 이산 분수 푸리에 변환의 버전을 구현하는 양자 알고리즘은 소마(Somma)에 의해 설명된다.
분수 웨이블릿 변환 (FRWT)은 분수 푸리에 변환 영역에서 고전적인 웨이블릿 변환을 일반화한 것이다.
웨이블릿 변환의 관련된 일반화를 위한 chirplet 변환.
정의 > 일반화

푸리에 변환은 중첩 원리 및 관련 간섭 패턴과 일관성이 있으므로 기본적으로 보손 적 변환이다. 페르미온 푸리에 변환도 있다. 이들은 초대칭 FRFT 및 초대칭 라돈 변환으로 일반화되었다. 또한 분수 라돈 변환, symplectic FRFT 및 symplectic 웨이블릿 변환도 있다. 양자 회로는 단위 연산을 기반으로 하기 때문에, 양자 회로는 적분 변환을 계산하는 데 유용하며 이는 적분변환이 함수 공간의 단위 연산자이기 때문이다. FRFT를 구현하는 양자 회로도 설계되었다.
해석

푸리에 변환의 일반적인 해석은 시간 영역 신호를 주파수 영역 신호로 변환하는 것이다. 반면 역 푸리에 변환의 해석은 주파수 도메인 신호를 시간 도메인 신호로 변환하는 것이다. 분수 푸리에 변환은 신호(시간 영역 또는 주파수 영역)를 시간과 주파수 사이의 영역으로 변환한다. 이는 시간-주파수 영역 에서 회전이다. 이 관점은 분수 푸리에 변환을 일반화하고 회전 이외의 시간-주파수 영역의 선형 변환을 허용하는 선형 정준 변환에 의해 일반화된다.
아래 그림을 예로 들어 보면, 시간 영역의 신호가 직사각형이면(아래와 같이) 주파수 영역에서 싱크 함수가 된다. 그러나 분수 푸리에 변환을 직사각형 신호에 적용하면 변환 출력은 시간과 주파수 사이의 영역에 있게 된다.
분수 푸리에 변환은 시간-주파수 분포에 대한 회전 연산에 해당하여, 위의 정의에서 α =0 이면 분수 푸리에 변환을 적용한 후 변화가 없지만, 반면에 α = π /2인 경우에 분수 푸리에 변환은 다음과 같이 시간-주파수 분포를 π /2 회전시키는 일반적인 푸리에 변환이 된다. 다른 값 α의 경우, 분수 푸리에 변환은 α에 따라 시간-주파수 분포를 회전시킨다.
아래의 그림은 서로 다른 α 값을 사용한 분수 푸리에 변환의 결과를 보여준다.
적용

분수 푸리에 변환은 시간 주파수 분석 및 DSP에 사용할 수 있다. 노이즈 필터링에 유용하지만 시간-주파수 영역에서 원하는 신호와 겹치지 않는 조건이 있다. 다음의 사례를 보면, 노이즈를 제거하기 위해 필터를 직접 적용할 수는 없지만 분수 푸리에 변환의 도움으로 신호(원하는 신호 및 노이즈 포함)를 먼저 회전시킬 수 있다. 그런 다음 원하는 신호만 통과하도록 하는 특정 필터를 적용하면 노이즈가 완전히 제거된다. 그런 다음 분수 푸리에 변환을 다시 사용하여 신호를 다시 회전하면 원하는 신호를 얻을 수 있다.
따라서 시간 영역에서 절단만 사용하거나 주파수 영역에서 동등하게 저역 통과 필터를 사용하면 시간-주파수 공간에서 볼록 집합을 잘라낼 수 있다. 대조적으로 분수 푸리에 변환 없이 시간 영역 또는 주파수 영역 도구를 사용하면 축에 평행한 사각형만 잘라낼 수 있다.
분수 푸리에 변환은 양자 물리학에도 적용되어, 예를 들어, 단일 광자를 사용한 고차원 양자 키 분배 방식에서 엔트로피 불확실성 관계를 공식화하기 위하여 사용되거나, 광자 쌍의 공간적 얽힘을 관찰할 때에 사용된다. 분수 푸리에 변환은 광학 시스템 설계, 홀로그램 스토리지 효율성 최적화에도 유용하다.
같이 보기

최소제곱 스펙트럼 분석
분수 미적분학
멜러 커널
기타 시간-주파수 변환:
선형 정식 변환
단시간 푸리에 변환
웨이블릿 변환
처플릿 변환
원뿔형 분포 함수
2차 푸리에 변환
서지

Candan, C.; Kutay, M. A.; Ozaktas, H. M. (May 2000). “The discrete fractional Fourier transform” (PDF). 《IEEE Transactions on Signal Processing》 48 (5): 1329–1337. Bibcode:2000ITSP...48.1329C. doi:10.1109/78.839980.
Ding, Jian-Jiun (2007). 《Time frequency analysis and wavelet transform》 (Class notes). Taipei, Taiwan: Department of Electrical Engineering, National Taiwan University (NTU).
Lohmann, A. W. (1993). “Image rotation, Wigner rotation and the fractional Fourier transform”. 《J. Opt. Soc. Am.》 A: 2181–2186. Bibcode:1993JOSAA..10.2181L. doi:10.1364/JOSAA.10.002181.
Ozaktas, Haldun M.; Zalevsky, Zeev; Kutay, M. Alper (2001). 《The Fractional Fourier Transform with Applications in Optics and Signal Processing》. Series in Pure and Applied Optics. John Wiley & Sons. ISBN 978-0-471-96346-2.
Pei, Soo-Chang; Ding, Jian-Jiun (2001). “Relations between fractional operations and time–frequency distributions, and their applications”. 《IEEE Trans. Signal Process.》 49: 1638–1655. Bibcode:2001ITSP...49.1638P. doi:10.1109/78.934134.
Saxena, Rajiv; Singh, Kulbir (January–February 2005). “Fractional Fourier transform: A novel tool for signal processing” (PDF). 《J. Indian Inst. Sci.》 85: 11–26. 2011년 7월 16일에 원본 문서 (PDF)에서 보존된 문서.
A rect function turns into a sinc function as the order of the fractional Fourier transform becomes 1
분수 푸리에 변환
분수 푸리에 변환의 시간/주파수 분포
DSP의 분수 푸리에 변환
ㅍㅍㅅㅅ

ㅍㅍㅅㅅ(프프스스, PPSS)는 대한민국의 인터넷 잡지(큐레이션 매거진)이다. 2012년 12월 슬로우뉴스의 필진으로 활동하던 IT기획자 이승환과 딴지일보 출신 아츠히로가 술자리에서 즉흥적으로 만들었으며, 이승환과 함께 슬로우뉴스 필진이던 한의사 임예인과 당시 레진닷컴에 칼럼을 기고하던 신림동 캐리가 합류해 '과도한 정파성에 빠져 자의적 판단을 해버리는 기존 미디어'에 대항하는 컨셉으로 운영했다. 전문성, 객관성, 유머를 모토로, 각 분야 전문가 60여 명으로 구성된 필진의 글을 편집, 큐레이션하여 제공한다. 2012년 대선후보들을 분석한 대선특집이 특히 인기를 끌었다.
사이트의 이름에 대해 폭풍설사, 편파시사, 팝핀세상 같은 다양한 해석이 나오지만 아무 뜻이 없으며, 그저 테스트용으로 쓰던 도메인 주소가 ppss.kr였기 때문이라고 한다.
ㅍㅍㅅㅅ의 영향력은 중소 언론사 정도로, 하루 페이지뷰는 1만 5천 건가량(2013년 5월 기준)이며, 페이스북 구독자는 1만 6천여 명(2014년 1월), 랭키닷컴 인터넷뉴미디어분야 순위는 10위 (2014년 1월 기준)이다.
출처

↑  "웃기게 싸워주마" 게릴라 이슈 파이터 나들, 2013년 2월 4호
↑  우린 살롱 같은 미디어 꿈꿔요 주간동아, 2013년 2월 4일
↑  편파시사? 폭풍설사? ㅍㅍㅅㅅ 도대체 뭐냐고요? 동아일보, 2013년 5월 11일
↑  이보다 진지한 장난은 없다 ㅍㅍㅅㅅ 두목 이승환 보관됨 2014-01-13 - 웨이백 머신 월간웹, 2013년 11월호
↑  인터넷뉴미디어분야 순위정보 보관됨 2014-01-14 - 웨이백 머신 랭키닷컴
남산도서관

다른 뜻에 대해서는 남산도서관 (동음이의) 문서를 참고하십시오.
|  남산도서관  |
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국가: 대한민국
소재지: 서울특별시 용산구 소월로 109 (후암동 30-84)
구분: 공공도서관(일반)
전신: 경성부립도서관
개관: 1922년 10월 5일
장서 수: 도서자료 44만여 권  비도서자료 1.1만여 점
설립 주체: 경성부
운영 기관: 서울특별시교육청
홈페이지: http://nslib.sen.go.kr/
남산도서관은 서울특별시 용산구 소월로 109 (후암동 30-84)에 소재한 시립도서관이다. 바로 앞에 용산도서관이 있다.
1922년 10월 5일 서울특별시 중구 명동2가 25에 경성부립도서관으로 개관한 후 1964년 12월 31일 현재 건물을 신축해 이전해 이듬해 남산도서관으로 변칭했다. 장서 44만여 권, 비도서 1만2천 점, 연속 간행물 1천2백여 점, 고서 1,876권, 동양책 68,119권을 보유한다.
휴관일은 매월 1째와 3째 월요일과 일요일 제외 법정공휴일, 도서관이 정하는 임시 휴관일이다.