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맥스웰 방정식
개요

맥스웰의 방정식은 네 개의 법칙을 모아 종합하여 구성한 것이다. 맥스웰의 방정식은 빛과 같은 전자기파의 특성을 설명한다. 각 방정식의 수학적 표현은 공식 부분에서 다루기로 하고 우선은 방정식의 의미를 살펴보면 다음과 같다.
가우스 법칙 : 가우스 법칙은 전하에 의해 발생된 전기장의 크기를 설명한다. 따라서 가우스 법칙은 본질적으로 쿨롱 법칙과 같은 의미를 지닌다. 다만, 쿨롱 법칙이 공간에 놓인 두 점전하 사이에서 발생하는 힘을 설명하는데 반해 가우스 법칙은 하나의 전하로부터 발생하는 전기장의 세기가 거리에 따라 반감되는 이유를 설명한다. 실제 회로 이론이나 전자공학에서는 계산이 편리하고 직관적으로 이해 하기 쉬운 가우스 법칙을 일반적으로 사용한다.
가우스 자기 법칙 : 가우스 자기 법칙에 따르면, 폐곡면의 총 자기 선속은 0이다. 즉, 전기와 달리 자기는 홀극이 없고, N극과 S극이 언제나 함께 존재한다. 이러한 자기의 성질 때문에 일정한 공간으로 들어오는 자기력선과 나가는 자기력선의 크기는 언제나 같고, 따라서 서로 정반대의 방향으로 작용하는 같은 크기의 힘의 합계는 언제나 0이다.
패러데이 전자기 유도 법칙 : 패러데이 전자기 유도 법칙은 자기 선속이 변화하면 그 주변에 전기장 이 발생한다는 것이다. 고리 모양으로 만들어진 전선 가운데서 자석을 위 아래로 움직이면 전류가 발생하는 것을 예로 들 수 있다. 발전소는 이러한 원리를 이용하여 교류 전류를 만들어 낸다.
앙페르-맥스웰 회로 법칙 : 앙페르 회로 법칙은 전류가 흐르는 전선에 따라 자기장이 발생한다는 것이다. 맥스웰은 앙페르 회로 법칙을 확장하여 전기장의 강도가 변화하면 자기장이 발생하는 것으로 파악하였고, 축전기를 이용한 실험을 통해 이를 입증하였다. 즉, 축전기 자체는 전류를 이동시키지 못하지만 전계의 변화를 전달한다. 맥스웰은 축전기에서 전계가 변화할 때 자기장이 발생하는 것을 측정하였고 이로써 전선뿐만 아니라 전계의 강도가 변화하는 모든 곳에서 자기장이 발생함을 증명하였다. 전류 변화로 자기장이 발생하는 것을 이용한 도구로는 전자석, 전동기와 같은 것이 있다.
역사

맥스웰의 방정식에 나타난 각 식은 오랜 시간에 걸쳐 연구된 전기와 자기의 특성을 종합한 것이다. 인류는 고대 시대부터 이미 정전기에 의한 인력과 방전 현상을 알고 있었고 자석의 특징을 이용한 나침반을 만들어 사용해 왔다. 근대에 이르러 전기와 자기에 대한 많은 연구가 진행되었으며 그 결과 쿨롱 법칙, 패러데이 전자기 유도 법칙, 앙페르 회로 법칙과 같은 법칙들이 발견되었다. 맥스웰은 이러한 기존의 연구 성과를 종합하여 전기와 자기가 하나의 상호작용, 즉 전자기력에 의한 것임을 증명하면서 빛역시 전자기파라는 것을 밝혔고, 전자기 복사의 발견을 예언하였다.
역사 > 맥스웰 이전의 연구 성과 > 쿨롱 힘

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전하 및 가우스 법칙  문서를 참고하십시오.
앞서 밝힌 바와 같이 두 전하 사이에 인력과 척력이 작용한다는 것은 고대 이후 잘 알려진 사실이었다. 그러나 이렇게 두 전하 사이에 작용하는 힘의 관계와 크기는 측정하기 매우 어려웠는데, 그 까닭은 작용하는 힘의 크기가 매우 작기 때문이었다. 1784년 샤를 드 쿨롱은 비틀림 저울을 이용한 실험장치를 고안하여 대전된 두 전하 사이에 작용하는 힘의 크기를 측정할 수 있었다.
샤를 드 쿨롱은 금속공과 비틀림 저울을 이용하여 두 점전하 사이에 작용하는 힘을 측정하고, 두 전하 사이에서 작용하는 힘은 두전하 크기의 곱에 비례하고 거리의 제곱에 반비례한다는 쿨롱 법칙을 발견하였다.
쿨롱 법칙을 식으로 나타내면 다음과 같다.
위 식에서 Ke는 쿨롱 상수로 이 상수의 크기는 다음과 같다.
한편, 쿨롱 힘은 전하 사이의 작용뿐만 아니라 자계에도 적용될 수 있다. 두 자극의 세기를 각각 mA, mB라 할 때, 이 두 자극 사이에 작용하는 힘은 다음과 같이 정리된다.
자극의 세기 단위는 웨버(Wb)로 쿨롱은 세기가 같은 두 개의 자극을 1m 떨어뜨려 놓았을 때 작용하는 힘의 세기가  F={\frac {10^{7}}{(4\pi )^{2}}}N인 경우를 1Wb로 정의했다. 따라서 상수 k의 값은 다음과 같다.
자극 사이에 작용하는 힘의 크기는 전하 사이에 작용하는 힘의 크기와 같은 방식으로 계산할 수 있으나 둘 사이에는 분명한 차이가 있다. 즉, 전하는 양전하이든 음전하이든 단독으로 존재할 수 있는 데 반해 자극은 홀극으로 존재할 수 없고, N극과 S극이 언제나 쌍으로 존재하여야 한다는 것이다.
역사 > 맥스웰 이전의 연구 성과 > 패러데이의 실험

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역사 > 맥스웰 이전의 연구 성과 > 전자기 유도

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역사 > 맥스웰의 연구

제임스 클러크 맥스웰  문서를 참고하십시오.
제임스 클러크 맥스웰은 각각 독립적으로 다루어져 오던 전기와 자기의 법칙들을 종합하여 맥스웰 방정식을 수립하였다. 맥스웰은 마이클 패러데이의 "역선"(力線) 개념과 앙드레마리 앙페르의 회로 이론을 근간으로 방정식을 정리하였다.
1861년 맥스웰은 논문 《물리적인 역선에 대해》를 발표하여 모두 4개의 방정식으로 구성된 맥스웰 방정식을 소개하였다. 이 방정식은 1865년 발표된 논문 《전자기장의 역학 이론》과 1873년 출간된 《전기와 자기에 관한 논문집》제2권의 9장에서 다시 소개되었다.
물리학자 리처드 파인먼은 "이 방정식에 비하면 남북전쟁조차 큰 의미없는 지엽적인 사건이라고 할 수 있다"라고 맥스웰 방정식의 중요성을 강조하였다.
역사 > 맥스웰의 연구 > 맥스웰 방정식의 정리

1865년 맥스웰 자신에 의해 발표된 맥스웰 방정식의 원래 형태는 8개의 방정식으로 이루어진 것이었다. 그러나, 오늘날에는 1884년 올리버 헤비사이드가 4개의 방정식으로 정리한 형태가 일반적으로 사용된다. 조사이어 윌러드 기브스와 하인리히 루돌프 헤르츠 역시 헤비사이드와 동일한 작업을 한 바 있다. 이 때문에 맥스웰 방정식은 헤르츠-헤비사이드 방정식으로 불리기도 한다. 그러나 "맥스웰 방정식"이란 이름이 더 폭넓게 쓰이고 있다.
1861년 맥스웰은 《물리적인 역선에 대해》에서 앙페르 회로 법칙을 설명하기 위해 방정식들을 열거하였다. 맥스웰은 이 논문에서 앙페르 회로 법칙에 치환 전류를 덧붙였다. 1865년 발표한 《전자기장의 역학 이론》에서는 전자기파 방정식을 기술하면서 빛이 전자기파임을 제시하였다. 맥스웰의 이론은 1887년 하인리히 루돌프 헤르츠의 실험에 의해 증명되었다.
"장"(場)이란 개념은 마이클 패러데이가 도입하였다. 알베르트 아인슈타인은 맥스웰이 장 개념을 도입한 것에 대해 다음과 같이 평가하였다.
맥스웰의 업적은 시공간 법칙의 정확한 형태를 묘사한 것이다. 맥스웰은 전자기장을 두 극에서 퍼져나오는 파동의 형태로 나타내었다. 그리고 이 파동은 빛의 속도로 퍼져나간다! 이러한 것을 실제로 체험할 수 있는 사람은 극히 드물다. …… 맥스웰의 발견을 제대로 이해하는 과학자라면 그의 천재성이 후배 과학자들의 연구에 준 지대한 영향을 강조할 수 밖에 없다.
당시 이 방정식은 헤르츠-헤비사이드 방정식 또는 멕스웰-헤비사이드 방정식이라고 불렸다. 그러나 아인슈타인은 사이언스에의 기고문에서 이를 "맥스웰 방정식"이라 부르며, 이 방정식들이 이론물리학의 기초라고 설명하였다. 맥스웰은 방정식을 정리하면서 헤비사이드의 전위와 벡터 위치 등 위치 요소를 중요한 개념으로 도입하였다. 1884년 맥스웰은 전자기파의 전달을 중력과 같이 원격에서 상호작용하는 힘이 아닌 전자기장에서 빛의 속도로 전파되는 전위로 파악하였다. 라디오 안테나에 대한 현대의 분석에서도 맥스웰의 백터와 스칼라 위키에 대한 수식만으로 서로 떨어져 있는 안테나 사이에 작용하는 전파의 영향을 모두 설명할 수 있다.
맥스웰 방정식과 관련한 헤비사이드의 업적은 맥스웰이 여러 논문과 책에서 서술한 맥스웰 방정식을 오늘날과 같은 4개의 방정식으로 정리하였다는 것이다.
역사 > 맥스웰의 연구 > 《물리적 역선에 대해》 (1861년)

오늘날 4개의 방정식으로 정리된 맥스웰의 방정식은 1861년 발표된 논문인 《물리적 역선에 대해》에 기반한 것이다. 이 논문에는 전자기장에 대한 다수의 방정식이 실려있다.
방정식 56번  \nabla \cdot \mathbf {B} =0.
방정식 112번은 멕스웰이 앙페르 회로 법칙을 확장하여 전류와의 거리에 따른 자기력선의 세기를 표현한 것이다. 이 방정식에서 표현된 원격 전류의 개념은 전자기학의 핵심 개념이 되었다. 맥스웰은 1865년 《전자기장의 역학 이론》에서 전자기 파장 방정식을 정립하여 이를 보충하였다. 구스타프 키르히호프는 특히 이 방정식에서 원격 전류의 개념을 제거한 방정식을 수립한 뒤 이를 전신수 방정식이라고 불렀는데, 이 방정식이 전신의 이론적 기반이 되었기 때문이다. 당시에는 전자기 복사가 발견되지 않은 상태였기 때문에 키르히호프는 자신의 방정식이 전선 안에서 일어나는 자기 유도에 국한된다고 생각하였다.
방정식 115번은 가우스 법칙을 정리하고 있다.
방정식 54번을 올리버 헤비사이드는 "패러데이 법칙"이라 불렀다. 그러나, 패러데이 법칙의 원형이 자기장과 전류의 변화를 모두 반영하는데 비해 54번 방정식은 자기장의 변화에 따른 전류의 변화를 반영하지는 않는다. 맥스웰은 자기장의 변화만을 고려하여 v × B로 표기한 대신, 방정식 77번에서 오늘날 로런츠 힘 법칙으로 알려진 F  = q ( E + v × B ) 을 제시하였다. 맥스웰이 이 방정식을 발표한 때에 헨드릭 로런츠는 아직 어린아이였다.
1855년 맥스웰은 케임브리지 철학 학회에서 《패러데이의 역선》을 발표하면서  \mathbf {B} 와  \mathbf {H}  벡터의 차이점을 설명하였다. 이 논문은 오늘날에도 패러데이 전자기 유도 법칙에 대한 가장 간결한 모형으로 인정받고 있다. 여기서 맥스웰은 전류에 관한 모든 지식을 미분 방정식으로 나타내었다.
1855년 맥스웰이 제안한 분자 와동의 바다란 개념은 1861년 《물리 역선에 대해》에서 보다 분명하게 소개되었다. 이 논문에서는 자기장이 형성되는 분자 규모의 와동에서  \mathbf {B} 의 밀도에 따라  \mathbf {H} 의 순 와동 운동이 결정된다고 보았다. 맥스웰은 와동의 밀도를 측정하기 위한 값으로 투자율 µ 을 정의하였다. 이 논문에서 밝힌 맥스웰의 개념은 다음과 같다.
자기 유도 전류는 자기 전류 밀도에 의해 발생된다. 
 \mathbf {B} =\mu \mathbf {H}
대류 전류는 선형 전류의 회전 분석에 핵심 개념이다. 
 \mathbf {J} =\rho \mathbf {v}
이 때  \rho 는 전하 밀도이다.  \mathbf {B} 는 축을 이루어 회전하는 자기 전류이고  \mathbf {H} 는 그 주위를 돌게 되는 자기력선의 자기 선속이다. 투자율 µ는 결국 자기장  \mathbf {B} 에 의해 유도되는 자기 선속  \mathbf {H} 의 비가 된다.
전류 방정식은 전하의 대류 전류가 선형적으로 움직이는 것을 보여준다. 한편, 자기 방정식은 유도 전류의 회전에 의해 발생하는 자기를 나타내는 것으로  \mathbf {B}  벡터의 방향성으로 인해 비선형 방정식이 된다. 따라서 자기 유도 전류는 역선으로 표현된다. 자기력선은 역제곱 법칙에 의해 전류에서 멀어질수록 약해지게 된다.
역사 > 맥스웰의 연구 > 《전자기장의 역학이론》 (1864년)

1864년 맥스웰은 《전자기장의 역학이론》을 출간하였다. 맥스웰은 이 책에서 빛이 전자기파임을 제시하였다. 이 책에서 맥스웰은 8개의 방정식을 전자기장에 대한 일반적인 방정식으로 제시하였다. 이 때문에 훗날 "맥스웰 방정식"이라는 표현이 오늘날의 4개의 방정식을 가리키는 것인지 1864년 제시된 8개의 방정식을 가리키는 것인지를 혼동하기도 한다. 따라서 오늘날의 4개로 구성된 방정식을 분명히 하기 위해 헤비사이드가 정리한 맥스웰 방정식(맥스웰-헤비사이드 방정식)이라는 표현이 사용된다.
현대 벡터 표기를 사용하여 정리한 멕스웰의 8개 방정식은 다음과 같다.
이 책에서 표현된 방정식 D는 로런츠 힘의 효과를 나타낸 것으로 1861년 논문의 방정식 77번을 보다 간략하게 표현한 것이다. 또한, 맥스웰은 1865년 논문에서 전자기파 방정식을 정의하였는데 이 책의 방정식 D를 전자기 유도를 설명하기 위해 사용하였다. 오늘날에는 방정식 D 대신 패러데이 전자기 유도 법칙이 쓰인다. 맥스웰은 전자기파 방정식을 연구하는 과정에서 방정식 D의  \mu \mathbf {v} \times \mathbf {H} 를 버렸다.
역사 > 맥스웰의 연구 > 《전기와 자기에 관한 논문집》 (1873년)

1873년 맥스웰이 출간한 《전기와 자기에 관한 논문집》에서 방정식은 두 개의 묶음으로 나뉘었다.
수식

다음은 국제단위계를 사용하여 수식으로 표현한 맥스웰 방정식이다.
| 이름 | 미분형 | 적분형 |
| --- | --- | --- |
| 가우스 법칙: |  \nabla \cdot \mathbf {D} =\rho  |   {\scriptstyle S}  \mathbf {D} \cdot d\mathbf {A} =\iiint _{V}\rho dV |
| 가우스 자기 법칙: |  \nabla \cdot \mathbf {B} =0 |   {\scriptstyle S}  \mathbf {B} \cdot d\mathbf {A} =0 |
| 패러데이 전자기 유도 법칙: |  \nabla \times \mathbf {E} =-{\frac {\partial \mathbf {B} }{\partial t}} |   {\scriptstyle C}  \mathbf {E} \cdot d\mathbf {l} =-\ {d \over dt}\iint _{S}\mathbf {B} \cdot d\mathbf {A}  |
| 앙페르-맥스웰 회로 법칙: |  \nabla \times \mathbf {H} =\mathbf {J} +{\frac {\partial \mathbf {D} }{\partial t}} |   {\scriptstyle C}  \mathbf {H} \cdot d\mathbf {l} =\iint _{S}\mathbf {J} \cdot d\mathbf {A} +{d \over dt}\iint _{S}\mathbf {D} \cdot d\mathbf {A}  |
발산정리와 스토크스의 정리를 이용하면 미분형과 적분형 방정식이 같음을 알 수 있다.
아래 표는 각 기호의 뜻과 단위를 나타낸다.
| 기호 | 의미 | 단위 |
| --- | --- | --- |
|  \mathbf {E}  | 전기장 | 미터 당 볼트 (V/m) |
|  \mathbf {H}  | 자계강도 | 미터 당 암페어 (A/m) |
|  \mathbf {D}  | 전기변위장 | 제곱미터 당 쿨롱 (C/m2) |
|  \mathbf {B}  | 자기장 (자기 선속 밀도) | 단위 (T) |
|  \ \rho \  | 자유 전하 밀도 (매질에 묶인 쌍극자 전하 제외) | 세제곱미터 당 쿨롱 (C/m3) |
|  \mathbf {J}  | 자유 전류 밀도 (편파 혹은 자화전류 제외) | 제곱미터 당 암페어 (A/m2) |
|  d\mathbf {A}  | 곡면  S에 대한 미분 수직 벡터 요소 | 제곱미터 (m2) |
|  dV\  | 곡면 S에 둘러싸인 부피 미분 요소 | 세제곱미터 (m3) |
|  d\mathbf {l}  | 곡면 S의 둘레의 미분 벡터 요소 | 미터 (m) |
\nabla \cdot 는 발산 연산자(단위: 1 / 미터),  \nabla \times 는 회전 연산자(단위: 1 / 미터)이다. 두 번째 방정식은 자기 홀극이 없음을 뜻한다. 전기장과 자기장이 대전된 입자에 미치는 힘은 리엑턴스 힘에 따라 국제단위계에서 다음과 같다.
여기서  q는 입자의 전하량이고  \mathbf {v} 는 입자의 속도다. (CGS 단위계에서는 자기장을 다르게 정의하므로,  \mathbf {v}  대신  \mathbf {v} /c를 쓴다.)
CGS 단위계

이 부분의 본문은 CGS 단위계입니다.
위의 수식은 국제단위계로 표현되었지만, 다른 단위계에서도 맥스웰 방정식은 변하지 않거나, 약간의 상수 변화만이 있을 뿐이다. 물리학과 공학에서 일반적으로 가장 널리 쓰이는 국제단위계 이외에도 특수한 경우 CGS 단위계가 쓰인다.
같이 보기

변압기
안테나
앙페르 회로 법칙
로런츠 힘
레이저
발전기
자기 홀극
주해

↑  이하 개요의 내용 가운데 별도의 출처 표기가 없는 것은 타케우치 아츠시의 참고 문헌을 바탕으로 한 것이다.
↑  자기와 달리 전기는 양전하 또는 음전하가 단독으로 존재할 수 있다. 이는 물질을 구성하는 기본 입자가 고유한 전하 값을 갖기 때문이다.
↑  전자기학과 회로이론에서는 일반적으로 전계(電界)라는 용어를 사용한다.
↑  반면, 쿨롱 법칙은 두 정전하 사이에 발생하는 힘을 중력과 같은 원격 상호작용으로 파악한 것이다.
1954년 왕안이 앙페르 회로 법칙을 이용하여 고안한 자기 코어 메모리. 하나의 코어가 1 비트에 해당한다.
맥스웰의 분자 와동 모형. 그림에서 육각형 안의 검은 점을 밖으로 나오는 자기력선의 기자력이 되는 단위 자기장이라 할 때, 모든 단위 자기장이 반시계방향으로 회전하면 녹색 원으로 표현된 자기력선은 단위 자기장들의 영향을 받아 시계방향으로 회전하게 된다.
피파 그랜디슨

| 피파 그랜디슨 Pippa Grandison |
| --- | --- |
출생: 1970년 9월 12일 퍼스
성별: 여성
국적: 오스트레일리아
직업: 배우, 연극 배우, 영화배우
피파 그랜디슨(Pippa Grandison, 1970년 9월 12일 ~ )은 오스트레일리아의 배우, 연극 배우, 영화배우이다.
퍼스에서 태어났다.
영화

브로크 (2016년)
프란스와 샤를 (2009년)
남태평양 (2001년)
미스터 엑시던트 (2000년)
두 여자와 아기 (1998년)
올 세인츠 (1998년)
꼬마 돼지 베이브 2 (1998년)
데이팅 디 에너미 (1996년) - 콜레트 역
호텔 드 러브 (1996년)
뮤리엘의 웨딩 (1994년) - 니콜 역
에드먼드 2세

| 에드먼드 아이언사이드 Edmund Ironside |
| --- | --- |
본명: 에드먼드 2세
로마자 표기: Edmund Ironside
사망: 1016년 11월 30일
성별: 남성
국적: 잉글랜드
경력: 잉글랜드 국왕
직업: 국왕
활동 기간: 1016년 4월 23일 ~ 1016년 11월 30일
에드먼드 아이언사이드(Edmund Ironside) 또는 에드먼드 2세는 1016년 4월 23일부터 11월 30일까지 잉글랜드 국왕을 역임한 인물이다.
에드먼드는 잉글랜드의 왕이 될 것으로 예상되지 않았다. 그러나 1014년 6월 2명의 형들이 죽으면서 에드먼드가 법정추정상속인이 되었다. 같은 해 말에 잉글랜드는 스베인 튜구스케그에 정복되었으나 스베인 튜구스케그는 곧 사망했다.
같이 보기

웨식스의 왕
| v t e잉글랜드 국왕 |
| --- | --- | --- |
King of England
| 웨식스 왕조 |  애셀스탄  에아드문드 1세 장려왕  에아드레드  에아드위그 공평왕  에아드가르 평화왕  에아드웨아르드 순교왕  애셀레드 2세  |  |
| 데인 왕조  |  스베인 꼬치수염왕  |  |
| 웨식스 왕조 |  애셀레드 2세  에아드문드 2세 강용왕  |  |
| 데인 왕조  |  크누트 대왕  해럴드 1세 토끼발왕  하르다크누트  |  |
| 웨식스 왕조  |  에아드웨아르드 참회왕  해럴드 2세 고드윈의 아들  에드거 애설링  |  |
| 노르만 왕조  |  윌리엄 1세 정복왕  윌리엄 2세 적색왕  헨리 1세  |  |
| 블루아 왕조  |  스티븐  |  |
| 앙주 왕조  |  마틸다  헨리 2세  헨리 청년왕  리처드 1세 사자심왕  존 무지왕  루이 8세 사자왕  |  |
| 플랜태저넷 왕조  |  헨리 3세  에드워드 1세 긴다리왕  에드워드 2세  에드워드 3세  리처드 2세  |  |
| 랭커스터 왕조  |  헨리 4세  헨리 5세  헨리 6세  |  |
| 요크 왕조  |  에드워드 4세  에드워드 5세  리처드 3세  |  |
| 튜더 왕조  |  헨리 7세  헨리 8세  에드워드 6세  제인 그레이 9일여왕  메리 1세 유혈여왕 & 필립  엘리자베스 1세 처녀여왕  |  |
| 스튜어트 왕조  |  제임스 1세  찰스 1세  |  |
| 연방의 호국경 통치기  |  올리버 크롬웰  리처드 크롬웰  |  |
| 스튜어트 왕조  |  찰스 2세  제임스 2세  윌리엄 3세 & 메리 2세  앤  |  |
 « 서색슨인의 왕  영국의 군주 » 
| 전거 통제  |
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국제:  FAST  ISNI  VIAF  월드캣 
국가:  독일  미국 
인물:  Deutsche Biographie
김기종 (공예가)

| 김기종 |
| --- | --- |
출생: 1964년 충청북도 청주
국적: 대한민국
직업: 현대도예가
김기종(1964년 ~ )은 충청북도 청주 출신의 대한민국 현대도예가이다.
학력

청주대학교 공예디자인학과 학사
대한민국 육군학사장교 10기
육군보병학교 수료
청주대학교 대학원 공예디자인학과 미술학 석사
경력

한국공예가협회 충북지부장 역임
한국도자학회 충북지부 지부장 역임
한국예술문화단체총연합회 청원지회장 역임
한국도예협회 이사
서울아트포럼21 부회장
충북예총 부회장
협성대학교 및 예술대학원 환경회화학과 출강
대한민국 육군 학사사관 10기 동기회장
수상

2015 충청북도 공예품대전  금상
2014 대한민국 공예품대전 본상
2013 제1회 한국예술문화 도예명인 제13-1102-23호
2013 올해의 존경받는 인물 문화부문 대상 / 시사투데이주최
2008 지식경제부장관 표창(청주국제공예비엔날레 공로)
리하르트 쿤

| 리하르트 쿤 Richard Kuhn |
| --- | --- |
출생: 1900년 12월 3일
사망: 1967년 8월 1일
성별: 남성
국적: 오스트리아, 독일
직업: 생화학자
리하르트 쿤 (1926년경)
리하르트 쿤(독일어: Richard Kuhn, 1900년 12월 3일 ~ 1967년 8월 1일)은 오스트리아와 독일의 생화학자이다.
인생

쿤은 빈에서 일생을 보냈는데 공립 중학교와 고등학교에 다니고 있었다. 그는 화학에 큰 관심을 가졌지만 전반적인 흥미를 가졌을 뿐 뒤늦게 화학 공부를 하기로 결정했다. 1918년에는 빈 대학교에서 화학 강의에 참가했으며 뮌헨에서 화학 공부를 끝낸 이후 1922년에 효소 연구로 박사 학위를 얻었다.
졸업 후의 쿤의 과학적인 경력으로 우선 뮌헨에서 그 후 취리히 공과대학, 1929년부터는 하이델베르크 대학에 들어갔고, 1937년에는 화학과 학과장이 되었다. 1928년 다이지 하르트만(Daisy Hartmann)과 결혼해 2명의 아들과 4명의 딸을 두었다. 1938년 카로티노이드와 효소 연구에 관한 공로를 인정받아 노벨 화학상을 수상했지만 당시 나치 독일이 독일인의 노벨상 수상을 금지하고 있었기 때문에 제2차 세계 대전이 끝날 때까지 상을 받을 수 없었다.
마르코 마린 (축구인)

마르코 마린(독일어: Marko Marin, 세르비아어: Марко Марин, 1989년 3월 13일~)은 독일의 축구 선수 출신 행정가로 선수 시절 포지션은 공격형 미드필더, 윙어였다. 현재 FK 츠르베나 즈베즈다의 기술 고문을 역임하고 있다.
2006년 보루시아 묀헨글라트바흐 II에서 프로 축구 선수 경력을 시작했고 2009년 SV 베르더 브레멘으로 이적했다. 2012년 첼시 FC로 이적했고 2016년까지 첼시 소속으로 활동하는 동안 세비야 FC, ACF 피오렌티나, RSC 안데를레흐트, 트라브존스포르로 임대를 갔다 왔다. 2016년 8월 첼시를 떠나 올림피아코스 FC로 이적했고 2018년 FK 츠르베나 즈베즈다로 이적했다. 2020년 알아흘리 사우디 FC로 이적해 2021년 알라에드 FC로 임대를 갔다 왔고 2021년 9월 페렌츠바로시 TC로 이적했다. 2022년까지 페렌츠바로시에서 활동한 후 선수 경력을 마감했다.
마린은 독일 연령별 축구 대표팀을 거친 후 2008년 독일 성인 국가대표팀에 데뷔했다. 그는 2010년까지 독일 대표팀에서 활동했고 2010년 FIFA 월드컵에 참가하여 월드컵에서 3등을 차지했다.
어린 시절

마르코 마린은 1989년 3월 13일 유고슬라비아 사회주의 연방공화국의 구성국 보스니아 헤르체고비나 사회주의 공화국의 보산스카 그라디슈카에서 세르브계 보스니아인이었던 아버지 란코 마린(세르비아어: Ранко Марин)과 어머니 보르카 마린(세르비아어: Борка Марин) 사이에서 태어났다. 아버지 란코는 고르니 포드그라드치에 있는 축구단 FK 슬로가 디포에서 오른쪽 풀백으로 활동했던 축구 선수였다.
1991년 마르코가 2살이 되었을 때 어머니 보르카가 독일에서 일을 하게 되면서 마린 가족들은 보스니아를 떠나 독일로 이민을 갔고 프랑크푸르트에 정착했다. 그는 프랑크푸르트에서 어린 시절을 보냈고 프랑크푸르트에 있는 구단들에서 축구 선수 경력을 시작했다.
메리 엘렌 케이

| 메리 엘렌 케이 Mary Ellen Keaggy |
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출생: 1929년 8월 29일
성별: 여성
국적: 미국
직업: 배우, 영화배우
메리 엘렌 케이(Mary Ellen Keaggy, 1929년 8월 29일 ~ )는 미국의 배우, 영화배우이다.
영화

부두 우먼 (1957년)
프란시스 인 더 헌티드 하우스 (1956년)
웰 (1951년)
타잔과 노예 소녀  (1950년)
론 레인저 - 49년 시리즈 (1949년)
롭 자브레키

| 롭 자브레키 Rob Zabrecky |
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출생: 1968년 6월 2일 버뱅크
성별: 남성
국적: 미국
직업: 배우, 음악가, 마술사, 텔레비전 배우
롭 자브레키(Rob Zabrecky, 1968년 6월 2일 ~ )는 미국의 배우, 음악가, 마술사, 텔레비전 배우이다.
버뱅크에서 태어났다.
영화

부! (2019년)
고스트 스토리 (2017년) - 개척자 역
지하실 (2015년)
정규 함수

집합론에서 정규 함수(正規函數, 영어: normal function)는 그 도함수를 취할 수 있는, 정의역과 공역이 순서수의 모임인 연속 증가 함수이다. 이를 사용하여 매우 큰 가산 순서수들을 나타낼 수 있다.
정의

집합론적 문제를 피하기 위하여, 비가산 도달 불가능한 기수  \kappa 를 고르자. (만약 모임 이론을 사용한다면  \kappa =\operatorname {Ord} 로 놓을 수 있다. 여기서  \operatorname {Ord} 는 모든 순서수들의 모임이다.)
자기 함수
가 다음 조건을 만족시킨다면 정규 함수라고 한다.
순증가 함수이다. 즉, 임의의 두 순서수  \alpha <\beta <\kappa 에 대하여,  f(\alpha )<f(\beta )이다.
순서 위상에 대하여 연속 함수이다. 즉, 극한 순서수  \alpha <\kappa 에 대하여,  f(\alpha )=\textstyle \sup _{\beta <\alpha }f(\beta )이다.
성질

정규 함수는 다음 성질들을 만족시킨다.
임의의  \alpha <\kappa 에 대하여,  f(\alpha )\geq \alpha
증명:
귀류법을 사용하자.

라면 이자 이므로 모순이다.
임의의 순서수들의 집합  S\subseteq \kappa 에 대하여,  \textstyle f(\sup S)=\sup _{s\in S}f(s)
증명:
f가 증가 함수이므로  \textstyle f(\sup S)\geq \sup _{s\in S}f(s)이다. 따라서  \textstyle f(\sup S)\leq \sup _{s\in S}f(s)를 증명하면 족하다. 반대로,  \sigma =\sup S에 대하여,
만약  \sigma =\varsigma +1이라면,  \sigma \in S이며, 따라서  f(\sup S)=f(\sigma )\geq \sigma =f(\sup S)이다.
만약  \nexists \varsigma \colon \sigma =\varsigma +1이라고 하자. 그렇다면  \textstyle f(\sup S)=\sup _{\alpha <\sup S}f(\alpha )\geq \sup _{\alpha \in S}f(\alpha )이다.
성질 > 도함수

베블런 고정점 정리(Veblen固定點定理, 영어: Veblen fixed-point theorem)에 따르면,  f의 고정점들의 모임의 상한은  \kappa 이다.
증명:
임의의 순서수  \alpha <\kappa 에 대하여,
를 정의하면,
이다.
이에 따라, 정규 함수  f의 도함수(導函數, 영어: derivative)  f'\colon \kappa \to \kappa 를 다음과 같이 정의할 수 있다.
정규 함수의 도함수 역시 정규 함수이다. 따라서, 이를 반복하여 모든 유한 순서수  n에 대하여 도함수를 다음과 같이 정의할 수 있다.
보다 일반적으로, 임의의 양의 극한 순서수  \alpha 에 대하여, 그보다 작은 차수의 도함수들의 공통된 고정점들의 집합
은  \kappa 와 순서 동형이며, 따라서 이를 열거하여  f^{(\alpha )}(\gamma )를 위 공통 고정점 집합의  \alpha 번째 원소로 정의할 수 있다.
이와 같이,  f의 초한 도함수들을 모두 정의할 수 있다. 이 초한 함수열을  f의 베블런 위계(영어: Veblen hierarchy)라고 한다.
특히, 순서수  \delta 에 대하여  \delta 진 베블런 위계(영어: base- \delta  Veblen hierarchy)란 정규 함수  \alpha \mapsto \delta ^{\alpha }에 대한 베블런 위계를 뜻하며, 정규 함수를 명시하지 않고 "베블런 위계"라고 하면  \alpha \mapsto \omega ^{\alpha }의 베블런 위계를 뜻한다.
예

다음과 같은 함수들은 정규 함수이다.
임의의 순서수  \beta <\kappa 에 대하여,  \alpha \mapsto \beta +\alpha  (그러나  \alpha \mapsto \alpha +1은 정규 함수가 아니다)
임의의 순서수  1\leq \beta <\kappa 에 대하여,  \alpha \mapsto \beta \cdot \alpha
임의의 순서수  2\leq \beta <\kappa 에 대하여,  \alpha \mapsto \beta ^{\alpha }
알레프 수  \alpha \mapsto \aleph _{\alpha }
베트 수  \alpha \mapsto \beth _{\alpha }
(마지막 두 예는 도달 불가능한 기수는 알레프 함수와 베트 함수의 고정점이기 때문이다.:16, 20:78, Exercise 1.7.7(b))
역사

정규 함수의 개념과 베블런 고정점 정리는 오즈월드 베블런이 1908년에 도입하였다. 베블런은 정규 함수를 "연속 증가 함수"(영어: continuous increasing function)라고 불렀다.:281, §1
레오나르도 로레단

| 레오나르도 로레단 Leonardo Loredan |
| --- | --- |
출생: 1436년 11월 16일
사망: 1521년 6월 21일
성별: 남성
국적: 베네치아
경력: 베네치아 도제
직업: 정치인
활동 기간: 1501년 ~ 1521년
레오나르도 로레다노, 1501년경. 조반니 벨리니 그림
베니스에 있는 그의 무덤.
레오나르도 로레단 (Leonardo Loredan, 1436년 11월 16일 ~ 1521년 6월 21일)는 베네치아의 도제(재임: 1501년 ~ 1521년)이다. 캉브레 동맹 전쟁을 일으켰다.
통치

1503년에 교황 알렉산데르 6세의 사망으로, 베네치아는 교황령 북부 지역의 영토 일부를 획득했다. 교황 율리오 2세가 알렉산데르의 후임으로 선출되자, 베네치아인들은 율리오 2세가 그의 친베네치아 지지로 일 베네치아노(Il Veneziano)라는 별명을 가졌었기에 그들의 교황령 점령지가 아무런 소리 없이 받아들여질거라고 예상하였다. 하지만 신임 교황은 대신에 공화국을 파문하였고 교황령은 프랑스와 신성 로마 제국, 몇몇 기독교 국가와 동맹을 맺었다.
도제의 유럽 문제는 그것으로 끝나지 않았다. 인도에서 디우 전투 벌어졌는데, 포르투갈 함대가 베네치아의 도움으로 지중해에서 홍해로 이동하던 오스만과 맘루크의 함대를 상대로 승리를 거둔 것이였다. 이 승리로 이집트의 맘루크로부터 향신료를 사가 유럽에 독점적으로 판매하여 막대한 수익을 거두건 베네치아의 수익성있던 향신로 무역이 끝나게 되었다. 아냐델로 전투에서 동맹군에게 패배한 이후 베네치아는 이탈리아에서 그들이 세운 것들을 철저하게 잃고 말았다. 곧 베네치아의 테라 피르마지 중 가장 전략적 필수지였던 파도바를 잃었으며, 베네치아는 몰락 위기에 쳐하였다. 로레단은 동원령을 내리면서 베네치아인들을 규합하였다. 파도바를 탈환하였지만, 그럼에도 베네치아는 프랑스를 상대하는 교황의 전쟁에서 동맹으로서 참여하는 등의 내용을 담은 강화 조약을 억지로 동의하였다. 교황이 프랑스를 상대로 승리를 막 거두려는 시점에서, 베네치아를 다시 한번 배신하자, 베네치아는 프랑스의 군주 루이 12세와 함께 동맹을 맺으며 보복을 가하였고 그들이 상실한 모든 영토를 돌려받을 수 있게 됐다. 추가적으로 교황령은 로레단 가문에게 대략 500,000 두캇 가량의 막대한 미지불 된 빚을 갚을 수 밖에 없었다. 로레단은 주스티나 주스티니아니(Giustina Giustiniani)와 혼인했다.
예술에서 레오나르도 로데단

조반니 벨리니의 로레단의 초상화는 재임중인 도제의 최초의 정면 초상화 중 하나로서 주목 할만하며; 중세 시대를 통틀어, 모든 사람들은 프로필에 초상화를 그렸었지만, 반면 정면 시점의 초상화는 조금 더 종교적인 주제로서 다뤘다.
2세기가 흘러, 폼페오 바토니가 오데스칼키 추기경의 의뢰를 받아 베네치아의 개선식(Triumph of Venice, 1737년) 제작을 맡았을때, 로레단이 베네치아 도제의 대표로서 채택됐으며, 우화적으로 의인화된 그룹의 가운대에 서있다.
참고 자료

Norwich, John Julius (1989). 《A History of Venice》. New York: Vintage Books. ISBN 0-679-72197-5.
Wills, Garry (2002). 《Venice, Lion City: The Religion of Empire》. New York: Washington Square Press. ISBN 0-671-04764-7.
| 공직  |
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| 이전  아고스티노 바르바리고 |  베네치아 공화국의 도제 1501년–1521년 | 이후 안토니오 그리마니 |
| v t e베네치아 공화국의 도제 |
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| 제국 시대 (697년-737년) |  파올로 루키오 아나페스토  마르켈로 테갈리아노  오르소 이파토  |  |
| 군사령관 시대 (738년-742년) |  도메니코 레오니  펠리케 코르니콜라  테오다토 이파토  요비안 케파리우스  요한 파브리아쿠스  |  |
| 공국 시대 (742–1148) |  테오다토 이파토*  갈라 루파니오*  도메니코 모네가리오*  모리초 갈바이오  조반니 갈바이오*  오벨레리오 데글리 안테노리*†  아그넬로 파르티치파치오  주스티니아노 파르티치파치오  조반니 1세 파르티치파치오*  피에트로 트라도니코†  오르소 1세 파르티치파치오  조반니 2세 파르티치파치오♦  피에트로 1세 칸디아노‡  피에트로 트리부노  오르소 2세 파르티치파치오  피에트로 2세 칸디아노  피에트로 파르티치파치오  피에트로 3세 칸디아노  피에트로 4세 칸디아노†  피에트로 1세 오르세올로♦  비탈레 칸디아노♦  트리부노 멤모  피에트로 2세 오르세올로  오토 오르세올로*  피에트로 첸트라니코*  도메니코 플라바니코  도메니코 1세 콘타리니  도메니코 셀보*  비탈레 팔리에로  비탈레 1세 미키엘  오르델라포 팔리에로  도메니코 미키엘  피에트로 폴라니  |  |
| 공화국 시대 (1148년–1797년) |  도메니코 모로시니  비탈레 2세 미키엘  세바스티아노 치아니  오리오 마스트로피에로  엔리코 단돌로  피에트로 지아니  야코포 티에폴로  마리노 모로시니  레니에로 체노  로렌초 티에폴로  야코포 콘타리니  조반니 단돌로  피에트로 그라데니고  마리노 초르치  조반니 소란초  프란체스코 단돌로  바르톨로메오 그라데니고  안드레아 단돌로  마리노 팔리에로†  조반니 그라데니고  조반니 돌핀  로렌초 첼시  마르코 코르나로  안드레아 콘타리니  미켈레 모로시니  안토니오 베니에르  미켈레 스테노  톰마소 모체니고  프란체스코 포스카리*  파스콸레 말리피에로  크리스토포로 모로  니콜로 트론  니콜로 마르첼로  피에트로 모체니고  안드레아 벤드라민  조반니 모체니고  마르코 바르바리고  아고스티노 바르바리고  레오나르도 로레단  안토니오 그리마니  안드레아 그리티  피에트로 란도  프란체스코 도나토  마르칸토니오 트레비산  프란체스코 베니에르  로렌초 프리울리  지롤라모 프리울리  피에트로 로레단  알비세 1세 모체니고  세바스티아노 베니에르  니콜로 다 폰테  파스콸레 치코냐  마리노 그리마니  레오나르도 도나토  마르칸토니오 멤모  조반니 벰보  니콜로 도나토  안토니오 프리울리  프란체스코 콘타리니  조반니 1세 코르나로  니콜로 콘타리니  프란체스코 에리초  프란체스코 몰린  카를로 콘타리니  프란체스코 코르나로  베르투치오 발리에로  조반니 페사로  도메니코 2세 콘타리니  니콜로 사그레도  알비세 콘타리니  마르칸토니오 구이스티니안  프란체스코 모로시니  실베스트로 발리에로  알비세 2세 모체니고  조반니 2세 코르나로  알비세 3세 모체니고  카를로 루치니  알비세 피사니  피에트로 그리마니  프란체스코 로레단  마르코 포스카리니  알비세 4세 모체니고  파올로 레니에르  루도비코 마닌*  |  |
* 폐위됨     † 처형 또는 암살됨     ‡ 작전 중 사망     ♦ 퇴임함
| 전거 통제  |
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국제:  ISNI  VIAF  월드캣 
국가:  스페인  카탈루냐  독일  이탈리아  이스라엘  벨기에  미국  체코  네덜란드  폴란드 2  바티칸 
아티스트:  ULAN 
인물:  이탈리아 인물  Deutsche Biographie 
기타:  SNAC  IdRef
한스 폰 오일러켈핀

| 한스 폰 오일러켈핀 Hans Karl August Simon von Euler-Chelpin |
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본명: 한스 칼 아우구스트 시몬 폰 오일러켈핀
로마자 표기: Hans Karl August Simon von Euler-Chelpin
출생: 1873년 2월 15일 독일
사망: 1964년 11월 6일
성별: 남성
국적: 스웨덴
학력: 독일 대학교 졸업
경력: 스톡홀름 대학 화학 교수, 생화학 연구소장
직업: 화학자
활동 기간: 1906년 ~ 1941년
소속: 스톡홀름 대학
상훈: 1929년 노벨 화학상
한스 폰 오일러켈핀 (1929년)
한스 칼 아우구스트 시몬 폰 오일러켈핀(독일어: Hans Karl August Simon von Euler-Chelpin, 1873년 2월 15일 ~ 1964년 11월 6일)은 독일에서 태어난 스웨덴 화학자이다.
독일에서 출생하였으며 후에 스웨덴으로 귀화하였다. 독일에서 대학을 졸업하였으며, 1906년부터 1941년까지 스톡홀름 대학에서 화학 교수와 생화학 연구소장을 지냈다. 발효와 효소에 관한 연구를 하여 하덴과 함께 1929년 노벨 화학상을 받았다. 그 후에도 계속 비타민에 관해 연구하여 비타민의 성분 중 카로틴이 가장 우수함을 밝혀냈다. 저서로 《식물 화학 개설》, 《효모와 알코올 발효》가 있다. 1970년 노벨 생리학·의학상을 수상한 울프 폰 오일러의 아버지이다.
돤무훙량

| 돤무훙량 端木蕻良 |
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성별: 남성
국적: 중국
직업: 문학가
돤무훙량(端木蕻良)은 중국의 문학가이다.
생애

돤무훙량은 랴오닝성(遼寧省) 창투현(昌圖縣)에서 태어났다. 만주족인 돤무훙량의 원명은 차오한원(曹漢文)이고 때로 차오징핑(曹京平)이라고 부르기도 한다. 잘 알려진 돤무훙량은 필명이다. 1931년 만주사변 이후에 유랑민이 된 동북작가군을 대표하는 작가로, 1932년에 좌익작가연맹에 가입하였다. 돤무훙량과 뜻을 함께한 동북작가들은 샤오훙, 샤오쥔, 수췬, 뤄빈지 등이 있다. 동북작가란 1931년 ‘9·18 만주사변’ 이후 일본 제국주의자들의 침략을 피해 중국 동북 지역의 지린성[吉林省], 랴오닝성[遼寧省], 헤이룽장성[黑龍江省]을 떠나 문학 활동을 전개했던 작가 혹은 작가 그룹을 말하는데, 그래서 ‘동북작가군(東北作家群)’이라고도 한다. 이들의 작품은 일본 제국주의자들에게 핍박받는 동북 지역 사람들의 참상을 반영하고, 침략자에 대한 분노와 고향에 대한 그리움을 그려내고 있다 이들의 작품에는 동북 지역의 민속과 풍습 등이 구체적으로 묘사되어 있어 지역적 색채가 강하게 드러난다. 돤무훙량은 1930~1940년대에 가장 활발한 창작 활동을 했고, 돤무훙량이 쓴 대표적인 작품으로는 장편소설 『컬친치초원(科爾沁旗草原)』과 『대지의 바다(大地的海)』, 장편역사소설 『조설근(曹雪芹)』, 단편소설 「츠루호의 우울(?鷺湖的憂鬱)」 등이 있다. 이 책에 실린 「츠루호의 우울」은 1936년 8월 1일 『문학(文學)』 제7권 제2호에 발표되기도 하였다.
돤무훙량을 연기한 배우

주아문 - 2014년 (황금시대) 중화인민공화국 영화
참고

http://www.yes24.com/24/AuthorFile/Author/249513 돤무훙량 작가소개 & 대표작품
https://terms.naver.com/entry.nhn?docId=2180270&cid=41773&categoryId=50388 [네이버 지식백과] 대지적해 [大地的海] (낯선 문학 가깝게 보기 : 중국문학, 2013. 11., 박정훈, 박재우, 위키미디어 커먼즈)
| 전거 통제  |
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국제:  FAST  ISNI  VIAF  월드캣 
국가:  노르웨이  프랑스  BnF 데이터  독일  이스라엘  미국  일본  오스트레일리아  네덜란드 
학술:  CiNii
포르모사 공중전

| v t e필리핀 (1944-1945) |
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 루손  민도로  링가옌만  바구이오  베상 통로  키랑 통로  바크실 능선  카바나투안  바탄  마닐라  코레히도르  습격  팔라완  비사야스 레이테섬  비사야 제도  시마라  네그로스  세부시  민다나오 술루 제도  부키드논  코타바토-마구인다나오  다바오  해전 히71함단  신요마루 사건 포르모사  레이테만  오르모크만  남중국해  1945년 7월 24일 
포르모사 공중전(일본어: 台湾沖航空戦, 중국어 정체자: 台灣空戰)은 1944년 10월 10일부터 20일 사이에 류큐 제도 동쪽 해안과 타이완, 필리핀의 루손섬에서 일본 제국 해군과 미해군 3함대 소속 제38 기동함대 사이에 벌어진 공중전이다. 포르모사(스페인어) 또는 포모사(영어)는 타이완의 다른 이름이다. 이는 제 2차 세계 대전 중 이어진 일련의 일본 본토 공습가운데 하나이며, 이 공중전에 의하여 1944년 10월에 있었던 레이테만 전투에 일본 해군 항공모함이 참전하지 못하게 된다.
포르모사 공중전은 미군이 일방적으로 압도하였다. 당시 미군은 잘 훈련되었으며, 우수한 기체를 가지고 있었고, 반면 일본군은 전투 손실이 극심하였기 때문이다. 미군은 항공 우세를 바탕으로 차후에 이어진 오키나와 전투에서의 일본의 방어 능력을 약화시켰다.
배경

마리아나 해전에서 승리를 거둔 미군은 일본이 본토 방어를 위해 설정한 절대국방권을 돌파했고, 강력한 기동 부대를 앞세워 새로운 침공을 준비하고 있었다. 일본군은 쇼호작전을 도모하여 그들을 요격할 준비를 하고 있었다. 따라서 주력으로 삼은 제2항공함대는 확충되어 있었다. 특히 공군부대의 T 공격 부대는 쇼호작전에서 야간, 악천후를 틈타 공격하는 것을 핵심으로 하는 대기동 부대 전법을 세우고 있었다.
1944년 7월 23일 도상 연습군령부에서 악천후로 인해 출발이 어려운 주간 공격을 주로 하고, 기회가 없으면 적의 활동이 뜸한 야간에 공격하는 T 공격 부대 안이 나왔다. 한편으로 지휘권을 가진 제2항공함대에서 비행 집단 구분을 임무별로 정하여 T 공격 부대에 의한 야간 공격을 중심으로 하는 주간 공격, 황혼 공격의 세 가지를 부서로 편성했다. 제1에서 제4까지 정해진 상황에 따라 그 중 하나를 적용하는 전법이 등장했다. 이것은 나중에 제6기지 항공부대가 규정한 전투 방법으로 발전했다. 또한 1944년 9월 초, T 공격의 방식에 의문을 제기한 제2항공함대 사령관 후쿠도메 시게루 중장은 T 공격 부대는 결전의 일격을 위해 야간 공격이나, 악천후 속에 운용하는 것은 최후의 카드로 결행하겠다고 했다. 연합함대 사령장관 도요다 소에무는 부대 운용에 대해 제2항공함대 사령장관인 후쿠도메에게 일임하고, 힘들 때는 무리를 하지 말라고 했다.
이렇게 포르모사 항공전은 군령부가 제안한 ‘T 공격’이 실행이 아닌 제2항공함대가 도상 연습에서 보여준 전법이 실시되었다. 실제로 포르모사 항공전에서도 작전 수행 과정은 작전지도 보고, 전과 손해 등 제2항공함대 도상 연습과 유사한 내용이 되었다. 다른 점은 도상 연습은 600 해리 영내에서 적의 기동 부대를 발견하고 동정을 파악하는 대기 태세였지만, 포르모사 항공전에서는 내습을 예상하고 순찰을 강화하고 있었음에도 불구하고 미 기동 부대의 기습 공습을 받았고, 그 후에도 쉽게 그 소재를 밝혀 내지 못한 점이었다.
미군은 마리아나 제도의 점령에 성공하고 다음 공략 목표를 필리핀 탈환으로 정하고 그 침공 계획으로 결국 〈킹 II 작전〉을 수행했다. 미군의 첫 번째 상륙 예정 지점은 레이테섬이었지만, 이 전략은 여러 단계로 나뉘어 상륙 작전에 앞서 주변 공역의 제공권, 제해권을 확보하기 위해 미국 해군 항공모함 기동 부대는 오키나와, 타이완, 필리핀 북부에 걸쳐 산재해 있던 일본군 비행장을 공습했다. 10월 5일 제3함대 사령관 윌리엄 홀시가 태평양함대 사령관 체스터 니미츠에서 받은 명령은 "타이완의 군사 시설과 항만 시설에 영구적인 손상을 주는 것"이었다.
1944년 10월 10일 미군 제38임무부대가 오키나와와 주변 섬의 일본군 기지에 공습을 했다. 이때의 공습은 오키나와에서 십십 공습으로 기록되어 있다. 다음날 10월 11일 미국 함대는 남하해 필리핀을 공격했다. 쇼호작전에 제공한 제2항공함대 장관 후쿠도메 중장은 그 발동 전에 공격을 결정하고, 11일 새벽 영해에서 정오에 기동 부대를 발견하면 18시 30분 12일 전략 요령을 발령했다. T 공격 부대에 대해서는 “별도의 명령으로 여명 이후 오키나와 방면에 진출하여 타이완섬 동쪽 바다의 적에게 황혼 공격과 야간 공격을 하겠다”고 의도를 밝혔다.
타이완섬과 류큐제도에 대한 공격은 일본 항공 세력이 레이테 전투에 참여하는 것을 막기 위하여 실시되었다. 당시 일본은 타이완섬 방어를 위한 첩2호작전을 계획하고 있었다.
전투 > 10월 12일

1944년 10월 12일, 미해군 제3함대는 함재기로 타이완섬에 대한 공습을 시작하였다. 상공에 낮은 구름이 드리운 가운데 미군의 제3함대는 타이완섬에 총 1,378대를 투입해 공습을 했다. 이날 일본군은 T 공격 부대를 투입해 미국 함대에 대한 공격을 시작한다. 해군 폭격기 요코수카 Yokosuka P1Y와 함상공격기 Aichi B7A, 육군폭격기 Mitsubishi Ki-67 등으로 구성된 항공기 90여대가 출격했지만, 조명탄에 의한 조명이 구름에 전혀 불충분했기 때문에 공격에 시간이 걸렸다. 게다가 미군의 대공 사격을 받은 54대가 격추되어 돌아오지 못했다. 한편, 제3함대의 승무원은 다음 공격 일에도 충분한 수면을 취하지 못했다.
윌리엄 홀시의 정보 장교였던 칼 솔버그는 미군 측에서 본 인상으로 12일 밤 일식육상공격기로 공격을 해온 것은 조직적인 공습라기보다는, 통제되지 않은 산발적인 것이었다는 레이다 담당자의 소감을 나타내고 있다.
전투 > 10월 13일

제3함대는 총 947대를 공격에 동원했다. 또한 태평양 함대 사령부로 거론된 특급 정보가 회송되면서, 제3함대는 도요다 소에무 연합함대 사령장관이 타이완에 있으며, 반격을 지시하고 병력의 집결을 도모하고 있음을 알게 되었다. 따라서 신주 시에 대한 공격이 추가되었다. 다만, 제38임무 부대 사령관 마크 밋챠는 “수가 많기 때문에 모든 비행장을 파괴하는 것은 불가능할지도 모른다”고 말했다.
일본군은 미해군 항공모함 프랭클린(USS Franklin)과 중순양함 캔버라(USS Canberra)에 두 발을 명중시켰지만, 치명적인 손상을 주지는 못했다. 태평양 전쟁 중 처음으로 가미카제 공격이 이루어졌으며, 미해군 항공모함 프랭클린(USS Franklin)이 조금 손상되었다.