stanford-oval/wikipedia huggingface dataset:
트와이스의 수상 및 후보 목록
시상식 > 연예 시상식 > 올해의 브랜드 대상

| 연도 | 수상 후보 | 수상 부문 | 결과 |
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| 2016년 | 트와이스 | 특별상 | 수상 |
시상식 > 연예 시상식 > 대중문화예술상

| 연도 | 수상 후보 | 수상 부문 | 결과 |
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| 2017년 | 트와이스 | 문화체육관광부 장관 표창 | 수상 |
시상식 > 해외 시상식 > 일본 골든디스크 시상식

| 연도 | 수상 후보 | 수상 부문 | 결과 |
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| 2018년 | 트와이스 | 올해의 앨범 (아시아 부문) | 수상 |
| 2018년 | 트와이스 | 올해의 신인 아티스트 상 (아시아 부문) | 수상 |
| 2018년 | 트와이스 | 올해의 다운로드 곡 (아시아 부문) | 수상 |
| 2018년 | 트와이스 | BEST 3 앨범 (아시아 부문) | 수상 |
| 2018년 | 트와이스 | BEST 3 신인 아티스트상 (아시아 부문) | 수상 |
| 2019년 | 트와이스 | 올해의 다운로드 곡 (아시아 부문) | 수상 |
| 2019년 | 트와이스 | BEST 3 앨범 (아시아 부문) | 수상 |
| 2020년 | 트와이스 | 올해의 앨범 (아시아 부문) | 수상 |
| 2020년 | 트와이스 | BEST 3 앨범 (아시아 부문) | 수상 |
| 2020년 | 트와이스 | BEST 3 앨범 (아시아 부문) | 수상 |
시상식 > 해외 시상식 > 오리콘 퀸 어워드

| 연도 | 수상 후보 | 수상 부문 | 결과 |
| --- | --- | --- | --- |
| 2017년 | 트와이스 | Break Artist Ranking | 수상 |
시상식 > 해외 시상식 > 일본 레코드 대상

| 연도 | 수상 후보 | 수상 부문 | 결과 |
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| 2018년 | 트와이스 | 우수 작품상 | 수상 |
시상식 > 해외 시상식 > 필리핀 K-Pop 어워드

| 연도 | 수상 후보 | 수상 부문 | 결과 |
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| 2015년 | 트와이스 | 2015 Female Rookie of The Year (신인상) | 수상 |
| 2016년 | 트와이스 | 2016 Song of the year | 수상 |
| 2016년 | 트와이스 | Best Female Artist/Group | 수상 |
시상식 > 해외 시상식 > 숨피 어워즈 (Annual Soompi Awards)

| 연도 | 수상 후보 | 수상 부문 | 결과 |
| --- | --- | --- | --- |
| 2017년 | 트와이스 | Best Female Group | 수상 |
시상식 > 해외 시상식 > 뉴시스 한류 엑스포

| 연도 | 수상 후보 | 수상 부문 | 결과 |
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| 2019년 | 트와이스 | 한류문화대상(문화체육관광부 장관상) | 수상 |
시상식 > 해외 시상식 > 아시아 태평양 어워즈

| 연도 | 수상 후보 | 수상 부문 | 결과 |
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| 2021년 | 트와이스 | APAN 톱 10 | 수상 |
시상식 > 2022 K 글로벌 하트 드림 어워즈

| 연도 | 수상 후보 | 수상 부문 | 결과 |
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| 2022년 | 트와이스 | 글로벌 최애돌 여자 그룹 인기상 | 수상 |
제로섬 게임

은 여기로 연결됩니다. 다른 뜻에 대해서는 제로섬 (동음이의) 문서를 참고하십시오.
제로섬(zero-sum)은 게임이나 경제 이론에서 여러 사람이 서로 영향을 받는 상황에서 모든 이득의 총합이 항상 제로 또는 그 상태를 말한다.
개요

어원은 레스터 써로(Lester C. Thurow) 교수가 1981년에 쓴 책 《제로 섬 사회》(The Zero-Sum Society: Distribution and the Possibilities for Economic Change)에서 그 용어가 기인하였다.
경마나 슬롯 머신과 같은 도박은 주최 측의 몫을 제외하고 패자로부터 모은 돈을 우승자에게 나누는 장치이기 때문에 여기에 해당한다고 할 수 있다. 또한 외환거래도 여기에 해당한다.
주식은 기본적으로 넌 제로섬 게임이다. 상승 국면에서는 가치가 창출되고, 하강 국면에서는 가치가 감소한다. 주가가 상승하면 주가 상승 폭 × 발행 주식수 분의 가치가 발생한다. 시장 전체로 봐도 마찬가지로 전체 주가가 오르면 시가 총액이 증가해 그 늘어난 만큼 가치가 생겨난다. 즉, 상승 추세에서는 시가 총액이 늘어난 만큼 모두가 이익이 되고, 하락세에서는 시가 총액이 줄어든 만큼 모두가 손해를 본다.
정의

제로섬은 제로섬 상황의 결과가 파레토 최적이라는 것을 의미한다. 일반적으로 모든 전략이 파레토 최적인 게임을 분쟁 게임이라고 한다.
제로섬 게임은 각 결과의 합이 항상 0인 상수의 합 게임의 특정한 예이다. 그런 게임들은 통합적이 아니라 분산적이다. 좋은 협상으로는 파이를 확대할 수 없다.
한 의사결정자의 손익(또는 손실)이 반드시 다른 의사결정자의 손실(또는 손익)을 초래하지 않는 상황에서는 이들을 비제로섬(영어로 non-zero-sum)이라고 한다.
같이 보기

게임 이론
죄수의 딜레마
의자앉기 게임
치킨게임
넌제로섬 게임
참고 자료

NDSL-한국행정연구원,공공갈등에 있어서 윈윈협상 방안에 관한 연구
장정민

|  장정민 |
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대한민국의 옹진군수
임기 : 2018년 7월 1일 ~ 2022년 6월 30일
전임 : 조윤길
후임 : 문경복

신상정보
출생일 : 1969년 9월 22일(1969-09-22)(55세)
출생지 : 대한민국 경기도 옹진군 백령면 대청리
국적 : 대한민국
학력 : 연세대학교 행정대학원 공공정책학 석사
정당 : 더불어민주당
본관 : 인동
부모 : 아버지 장윤의, 어머니 김형덕
배우자 : 박순규
자녀 : 1남
종교 : 개신교
장정민(張政敏, 1969년 9월 22일 ~ )은 대한민국의 정치인이다. 2018년 제7회 전국동시지방선거에서 인천광역시 옹진군수에 당선되었다.
학력

1982년 인천창영초등학교 졸업
1985년 선인중학교 졸업
1988년 제물포고등학교 졸업
1995년 대전대학교 철학 학사
2010년 연세대학교 행정대학원 정책학 석사
경력

1992년: 대전대학교 문법경대 학생회장
2001년: 인천청년회의소 지역사회개발 분과위원장
2006년 ~ 2010년: 제5대 옹진군의원(나 선거구)
2010년 ~ 2018년: 제6·7대 옹진군의원(다 선거구)
2015년 ~ 2018년: 전국도서지역기초의원협의회 회장
2016년 ~ 2018년: 제7대 옹진군의회 후반기 부의장
2016년 : 인천광역시 시민행복정책자문위원
2018년 ~ 2022년: 제40대 민선 7기 인천광역시 옹진군수(초선)
2018년: 더불어민주당 중앙당 지방자치위원회 부위원장
2018년: 제5대 대한민국 아름다운섬 발전 협의회 회장
코리아와이드투어

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형태: 주식회사
창립: 2014년 8월 7일(10년 전)(2014-08-07)
산업 분야: 운수업
해체: 2021년 5월 25일(3년 전)(2021-05-25)
본사 소재지: 대한민국 경상북도 경산시 경안로 194 (중방동)
핵심 인물: 서진호 (대표이사)
제품: 관광버스
계열사: 한려관광
코리아와이드 투어(영어: Koreawide Tour)는 경상북도 경산시를 거점으로 전세버스를 운영하는 운수회사로 설립 당시 코리아와이드 계열사 중 전세버스 면허를 가진 업체이며 주로 경상북도 지역을 중심으로 하는 전세버스·관광버스 업체이다. 2021년 5월 25일에 경상남도 거제시 전세버스 기업인 한려관광에 매각했다.
Kinks (음반)

《Kinks》는 영국의 록 밴드 킹크스의 데뷔 스튜디오 음반이다. 1964년 10월 2일, 파이 레코드에 의해 영국에서 발매되었다. 1964년 11월 25일, 리프리즈 레코드에 의해 발행된 오리지널 미국 발매는 3개의 트랙이 생략되고 대신 《You Really Got Me》라는 제목이 붙여졌다.
이 음반은 1998년 영국의 캐슬 레코드에서 12개의 보너스 트랙과 함께 재발매되었다. 이 재발매는 2004년 생츄어리 레코드에서 재발매되었다. 디럭스 에디션은 2011년 3월 28일에 발매되었다.
반응

| 전문가 평가> 평가 점수.출처 | 전문가 평가> 평가 점수.점수 |
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AllMusic: 
《컨시퀀스 오브 사운드》는 이 음반을 프로토펑크의 주요 예로 열거하고, "야윈 공격성"과 "간섭", "도전적인" 접근 방식을 관찰했으며, 척 베리의 〈Beautiful Delilah〉를 최초의 펑크 록 커버로 연주했다고 설명했다.
리치 언터버거의 올뮤직 리뷰는 "R&B 커버 아티스트로서 킹크스는 롤링 스톤스와 야드버즈만큼 능숙하지 못했다. 레이 데이비스의 원래 곡들은 〈You Really Got Me〉를 제쳐두고, 퍼포머셜 머지 비트 같은 페이스트들이었다... 프로듀서 셸 탈미가 그룹을 위해 쓴 곡들은 단순히 가증스러운 곡들이었다..."고 평가했다.
《롤링 스톤》의 록 평론가 마이크 손더스는 킹크스의 데뷔 음반에 대해 더 긍정적인 의견을 가지고 있으며, 이 음반을 그들의 "성공적인 로큰롤 음반" 중 하나라고 설명했다.
곡 목록

모든 곡들은 특별한 언급이 없는 한 레이 데이비스에 의해 작사/작곡하였다.
| # | 제목 | 작사·작곡 | 재생 시간 |
| --- | --- | --- | --- |
| 1. | Beautiful Delilah | 척 베리 | 2:07 |
| 2. | So Mystifying |   | 2:58 |
| 3. | Just Can't Go to Sleep |   | 1:58 |
| 4. | Long Tall Shorty | 돈 코베이, 허브 에이브럼슨 | 2:50 |
| 5. | I Took My Baby Home |   | 1:48 |
| 6. | I'm a Lover Not a Fighter | J. D. "제이" 밀러 | 2:03 |
| 7. | You Really Got Me |   | 2:13 |
| # | 제목 | 작사·작곡 | 재생 시간 |
| --- | --- | --- | --- |
| 1. | Cadillac | 보 디들리 | 2:44 |
| 2. | Bald Headed Woman | 셸 탈미 | 2:41 |
| 3. | Revenge | 데이비스, 래리 페이지 | 1:29 |
| 4. | Too Much Monkey Business | 베리 | 2:16 |
| 5. | I've Been Driving on Bald Mountain | 탈미 | 2:01 |
| 6. | Stop Your Sobbing |   | 2:06 |
| 7. | Got Love If You Want It | 슬림 하포 | 3:46 |
얀 울리히

얀 울리히(독일어: Jan Ullrich, 독일어 발음: [jan ˈʊlʁɪç], 1973년 12월 2일~)는 독일의 사이클 선수이다. 1997년 투르 드 프랑스와 1999년 부엘타 아 에스파냐 종합 우승을 달성하면서 독일의 자전거 붐을 일으킨 것으로 잘 알려져 있다.
또한 독일 국가대표 선수로 활동하면서 2000년 하계 올림픽에서 개인도로 금메달과 도로독주 은메달을 획득했고 1999년과 2001년 세계 선수권 대회에서 도로독주 금메달을 획득했다.
노아 코헨

| 노아 코헨  |
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2024년 모습
출생: 2002년 8월 3일(2002-08-03)(22세) 
직업: 배우, 모델
활동 기간: 2018년~현재
노아 코헨(히브리어: נֹועָה כֹּהֵן, 영어: Noa Cohen, 2002년 8월 3일 ~ )은 이스라엘의 배우, 모델이다.
세포분획법

세포분획법(細胞分劃法, 영어: cell fractionation)은 각 세포 성분의 개별 기능을 보존하면서 세포 성분을 따로 분리하는데 사용하는 방법이다. 이것은 원래 다양한 생화학 과정의 세포 내 위치를 증명하기 위해 사용된 방법이다. 세포분획법의 다른 용도는 추가 정제를 위한 풍부한 단백질 제공과 다양한 질병 상태의 진단을 용이하게 하는 것이다.
균질화

조직은 일반적으로 삼투 현상으로 인한 세포 소기관의 변형을 방지하기 위해 등장액에서 균질화된다. 균질기에서 세포가 균질화되는 과정에는 저온 상태가 유지되어야 하는데, 이는 마찰열에 의한 단백질 변성 및 효소의 작용을 억제하기 위한 것이다. 균질화를 위한 메커니즘에는 연삭, 파쇄, 절단, 압력 변화, 삼투압 충격, 동결-해동, 초음파 등이 포함된다. 이는 균질한 세포 덩어리(세포 균질액 또는 세포 현탁액)를 형성하는 것이다. 이것은 적당한 pH, 온도에서 특정 효소가 존재하는 적절한 배지에서 세포를 파쇄하는 것이다. 예를 들어 식물 세포들 사이의 중층(middle lamella)을 분해하는 펙틴 가수분해효소(펙티네이스, pectinase)가 있다.
여과

이 과정은 세포 공급원에 따라 필요하지 않을 수도 있다. 그러나 동물 조직에서는 제거되어야 하는 결합 조직을 생성할 가능성이 있다. 일반적으로 여과는 거즈를 통해 주입하거나 흡입 필터 및 해당 단계의 세라믹 필터를 사용해서 수행한다.
정제

정제는 분별 원심분리(differential centrifugation)에 의해 달성된다. 중력의 순차적인 증가는 밀도에 따른 세포소기관의 순차적인 분리를 초래한다.
같이 보기

피콜
초처초등학교

| 초처초등학교 草處初等學校 Choche Elementary School |
| --- | --- |

개교: 1939년 5월 5일
설립형태: 공립
교장: 홍금철
교감: 최호승
국가:  대한민국
위치: 전북특별자치도 김제시 봉남면 초처로 233 (신응리 123)
학생 수: 28명 (2020년 5월 1일)
교직원 수: 10명 (2020년 5월 1일)
상징: 소나무(교목)굳은 지조와 강한 의지 철쭉(교화)아름다운 마음과 신념 비둘기(교조)소통과 사랑으로 구현하는 교육
관할관청: 김제교육지원청
웹사이트: 초처초등학교
ko
초처초등학교는 대한민국 전북특별자치도 김제시 봉남면 신응리에 있는 공립 초등학교이다.
학교 연혁

1939년 5월 5일 초처공립심상소학교 설립인가
1941년 4월 1일 초처공립국민학교로 개칭
1988년 10월 9일 본관 개축공사 완료(2층12실)
2012년 11월 7일 교문 신축(본교 22회 졸업생 안영환 기증)
2013년 2월 10일 강당 개축 및 바닥 보수
2016년 3월 1일 제19대 조현순 교장 부임
2017년 2월 10일 제73회 졸업식(10명, 총 5977명 졸업)
2017년 3월 1일 초등학교 6학급(40명), 유치원 1학급(6명) 편성
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논란 > 교직원 집단 괴롭힘 및 자살 사건

2024년 겨울, 행정실에서 교직원에 대한 집단 괴롭힘 사건이 발생하여 한 교직원이 극단적인 선택을 하는 비극적인 일이 있었다.
돌아버릴 것 같아... 상사 괴롭힘에 세상 떠난 교직원
학교 동문

분류:초처초등학교 동문  문서를 참고하십시오.
참고 자료

초처초등학교 - 한국교육학술정보원 학교알리미
멜빵바지

멜빵바지를 입고 일을 하는 건설 노동자의 모습.
멜빵바지 또는 오버롤즈(overalls)는 가슴받이와 어깨끈인 멜빵이 달린 바지 형태의 의류로, 보통 작업복으로 사용된다.
멜빵바지는 원래 데님으로 만들었지만, 면섬유나, 코르덴으로 제작되기도 한다. 상업적으로 판매된 멜빵바지는 1890년대 리바이스의 리바이 스트라우스와 제이콥 W. 데이비스가 만든 것이 시초이다. 그 이후 여러 차례 변형을 거쳐 지금의 모양이 되었다. 처음에는 작업복으로만 사용되었지만 점차 패션 요소로 도입되었다.
1920년대 광고에 묘사된 멜빵바지를 입은 철도 노동자
역사 > 시작

1776년 초 기록에 노예들이 멜빵 바지 형태의 의류를 입고 있다는 언급이 있다. 그러나 이것은 산업적으로 양산된 형태의 것은 아니다.
대량 생산된 최초의 멜빵 바지는 1890년대 리바이 스트라우스와 제이콥 데이비스가 만든 것이다. 그들이 만든 최초의 "청바지"는 실제로는 바지 위로 멜빵을 이어 붙인 형태였다. 다만 지금의 멜빵바지와 달리 가슴받이는 없었다. 데님으로 만든 의류는 특유의 내구성 때문에 작업복으로 널리 사용되었다. 1880년대에서 1890년대의 리바이스 전신인 리바이 스트라우스 앤 컴퍼니의 슬로건은 "절대 찢어지지 말 것"이었다.
1911년 헨리 데이비드 리는 가슴받이와 어깨끈이 달린 형태의 바지를 처음으로 만들었다.
1927년 리는 버튼을 없애고 지퍼를 단 "후크리스 패스너"와 "버튼리스" 멜빵바지를 만들었다.
역사 > 대공황

1930년대 대공황 시기 멜빵바지는 미국에서 가장 가난한 사람들인 농부, 광부, 벌목꾼, 철도 노동자 들의 작업복이자 일상복이었다. 또한 미국 남부와 중서부 지역 남성들과 소년들의 가장 일반적인 복장이었다. 당시의 모습은 미국의 사진가 워커 에번스의 작품들에 많이 남아 있다.
역사 > 현대

다양한 종류의 텍스쳐를 보이는 가슴받이가 달린 멜빵바지는 1960년대부터 미국 젊은이들 사이에서 인기있는 의복이되었다.
21세기에 들어 멜빵바지는 고급 의류로 발전했다. 스텔라 메카트니와 같은 패션 디자이너는 다양한 연령대와 성별에 따른 기성복을 디자인한 컬렉션을 선보이고 있다. 메카트니의 어린이용 멜빵바지의 가격은 138 달러 정도로 결코 싸다고 할 수 없다. 노드스트롬이 파는 멜빵바지의 가격은 1,080 달러 정도이다.
브랜드

리바이스와 리스를 청바지를 비롯한 멜빵바지의 원조라고 부를 수 있지만 오늘날에는 다양한 브랜드가 멜빵바지를 만들고 있다.
오쉬코시 비고쉬는 1895년 위스콘신에서 창업한 멜빵바지 전문 회사이다. 1960년대 후반부터 아동용 멜빵바지도 생산하고 있다.
디트로이트의 회사 인 란드 카터 앤 컴퍼니는 자칭 "세계 최대 멜빵바지 제조사"로 철도 노동자를 위한 멜빵바지 유니폼을 공급하였다.
또 다른 대량 생산 브랜드로 1904년 노스캐롤라이나에서 시작한 블루벨이 있었다. 블루벨의 멜빵바지는 철도 노동자 사이에서 인기가 있었다.
나중에 빅벤으로 개명된 젤리코 의류제조사는 블루벨의 주요 경쟁 업체였다. 빅벤은 1926년에 블루벨을 인수한 뒤 블루벨이라는 브랜드를 사용하여 멜빵바지를 계속 생산하였다. 블루벨은 또 다른 브랜드인 케이시 존스도 인수 하였다.
멜빵바지와 비슷한 의류

쇼톨즈(Shortalls, Short overalls)는 반바지로 된 멜빵바지이다.
살로페트는 멜빵바지를 가리키는 프랑스어이지만, 일반적인 데님 재질이 아닌 세일링, 스키, 다이빙과 같은 활동을 위해 착용하는 옷의 의미로 사용된다. 대개 바람을 막을 수 있는 재질을 사용하고 가슴받이로 연결되는 어깨끈을 조절할 수 있도록 만든다.
영국 육군에서 오버롤즈는 각반을 착용하는 헐렁한 바지를 의미했다. 1823년 이후 영국 육군은 이 단어를 일반적으로 바지를 의미하는 트라우저스(trousers)로 대체했지만, 현재까지도 기병연대와 같은 일부 부대에서 발목부분이 꽉 조여지는 바지의 의미로 사용된다.
디젤 블랙 골드 가을/겨울 2010년 컬렉션
오토바이 라이더를위한 살로페트
자기회전비율

자기회전비율(磁氣回轉比率, gyromagnetic ratio, magnetogyric ratio)은 어떤 물체나 계의 자기모멘트와 각운동량의 비이다. 자기회전 비율은 γ로 표시한다. 자기회전비율의 SI 단위는 rad·s-1·T-1 차원, 혹은 C·kg-1이다.
자기회전비율은 g-상수와 완전히 동일하진 않지만, g-상수라는 물리량의 동의어로 취급되곤 한다. 다만, g-상수는 자기회전비율과 다르게 차원이 존재하지 않는다.
고전적인 물체의 자기회전비율

원통형 대칭성( z축에 대한 대칭성)이 있는 물체의 자기회전비율은 원형 도선의 자기회전비율을 구함으로써 쉽게 알아낼 수 있다. 전류  I가 흐르는 원형 도선이 있을 때 자기모멘트는 다음과 같이 정의된다.
\mathbf {m} =I\int {d\mathbf {a} }
여기서  d\mathbf {a} 는 면과 수직한 방향의 미소면적벡터이다.  xy 평면에 놓인 질량  M, 전하  Q를 가지고 반지름  R인 원형 고리가  z축을 축으로 하여 각속도  \omega 로 회전하고 있다고 하자. 선전하밀도  \lambda 가 속도  v로 움직일 때 전류는  \lambda v로 쓸 수 있고 고리의 면적벡터는  z축을 향하는 방향이므로
\mathbf {m} =\lambda v\times \pi R^{2}{\mathfrak {e}}_{z}={\frac {Q}{2\pi R}}v\pi R^{2}{\mathfrak {e}}_{z}={\frac {Q}{2}}vR{\mathfrak {e}}_{z}
로 표현할 수 있다. 여기서  {\mathfrak {e}}_{z}는  z축 방향의 단위벡터이다. 그런데 도선의 각 부분은 원운동을 하고 있음으로  v=\omega R이다.
\mathbf {m} ={\frac {Q\omega R^{2}}{2}}{\mathfrak {e}}_{z}
한편 물체의 각운동량은
\mathbf {L} =\mathbf {r} \times \mathbf {p}
로 정의되고 이는 다시 물체의 회전관성을  I_{m}이라 했을 때  \mathbf {L} =I_{m}\mathbf {\omega } 로 쓸 수 있다. 원형 도선의 각운동량은  z축 방향을 향하고 있고, 원운동하는 입자의 회전관성은 회전반경을 R, 물체의 질량을 M이라고 했을 때  MR^{2}이므로
\mathbf {L} =MR^{2}\omega {\mathfrak {e}}_{z}
가 된다. 따라서 원형 고리의 자기모멘트와 각운동량 사이에는 다음 관계가 성립한다.
\mathbf {m} ={\frac {Q}{2M}}\mathbf {L}
즉, 원형 고리의 자기회전비율  \gamma 는
\gamma ={\frac {Q}{2M}}
이다. 원통형 대칭이 있는 물체의 경우에는 원형 고리를 쌓아놓은 형태로 생각할 수 있음으로 자기회전비율이 모두  Q/2M이 된다.
양자역학에서 자기회전비율

양자역학을 고려한다면 궤도운동에 따른 각운동량 이외에도 입자의 고유한 성질인 스핀에 의한 각운동량도 생각해 줄 필요가 있다. 이 경우 양자역학적 자기회전비율은 고전적 정의의 자기회전비율에서 궤도 각운동량 L이 스핀 각운동량으로 대체된다. 자기모멘트를  \mathbf {\mu } , 스핀 각운동량을  \mathbf {S} 라고 하면 자기회전비율  \gamma 는
\mathbf {\mu } =\gamma \mathbf {S}
로 주어지는 비례계수이다.
양자역학에서 자기회전비율 > 전자의 자기회전비율

전자가 원자핵 주위를 원운동하고 있다면 원운동에 따른 궤도각운동량으로 정의되는 자기회전비율과 전자 자체의 스핀에 의한 자기회전비율이 모두 존재할 것이다. 전자의 궤도운동에 의한 자기회전비율은 앞서 살펴본 고전적인 물체의 경우와 동일한 방식으로 분석할 수 있다. 전자의 질량을  m, 기본전하량을  e, 궤도반지름을  r라 하고 전자가  v의 속도로 궤도를 돌고 있다고 하면 궤도각운동량은
L=mvr
로 주어진다. 전류는 시간 당 통과하는 전하량으로 정의되는 양이므로 전자의 전하량  -e를 원운동의 주기  \tau 로 나누어 준 값이 된다.
I={\frac {-e}{\tau }}
또한 원운동에서  \tau 는  2\pi r/v이므로
I=-{\frac {ev}{2\pi r}}
가 되며 궤도가 둘러싸고 있는 면적은  \pi r^{2}이므로 자기모멘트  \mathbf {\mu } 는
\mathbf {\mu } =-{\frac {e}{2m}}\mathbf {L}
이다. 이 분석은 고전역학에 기반을 두고 있지만 양자역학을 통해 얻을 수 있는 결론과 실제로 동일하다. 만약 유한한 핵의 질량까지 고려하여 자기회전비율을 계산하면 다음과 같은 식을 얻을 수 있다.
\mathbf {\mu } =-{\frac {g_{L}e}{2m}}\mathbf {L}
여기서 g-상수는 다음과 같다.
g_{L}=1-{\frac {1}{M}}
단  M은 원자핵의 질량 대 전자의 질량비이다.
스핀에 의한 자기회전비율은 고전적인 경우와 양자역학적인 경우가 차이를 보인다. 고전적인 이론에서 전자의 스핀은 전자 자체의 회전에서 기인하는 각운동량이다. 전자를 구(sphere)로 간주하면 스핀에 의한 자기회전비율은 전하를 띈 구의 회전에 의한 자기회전비율과 같음으로 앞서 언급한 고전적인 물체의 식을 그대로 따른다.
\mathbf {\mu } =-{\frac {e}{2m}}\mathbf {S}
여기서  \mathbf {S} 는 전자의 스핀 각운동량이다. 하지만 상대론적 양자역학에 따르면  \mathbf {\mu } 와  \mathbf {S}  간의 관계는
\mathbf {\mu } =-g{\frac {e}{2m}}\mathbf {S}
로 주어진다.  g를 보통 g-상수(g-factor)라고 부르며 디락(Dirac)에 의해 처음으로 계산되었다. 상대론적 효과를 고려한 디락의 이론에서는  g=2로 주어지며 이는 비정상 제이만 효과를 이론적으로 설명하는 기반이 된다. g-상수를 양자전기역학(QED)을 이용하여 더 정밀하게 계산할 경우
g=2+{\frac {\alpha }{\pi }}+\cdots =2.002\cdots
를 얻는다.  g-2 값을 비정상 자기모멘트(anomalous magnetic moment)라고 하며 대략  e^{2}/\hbar {}c 에 근접한 값이다. 이 값은 양자전기역학의 실험적 기반으로 자리잡고 있다.
양자역학에서 자기회전비율 > 원자핵의 자기회전비율

양성자, 중성자 등의 핵자는 핵 스핀을 갖고 있다. 이 스핀은 전자와 같고 크기는  \hbar {}/2 인 각운동량을 갖고 있다. 원자핵은 이러한 입자의 집합체이므로 이 입자의 스핀 역시 생각할 수 있으며, 이는 원자핵이 정상 상태일 때 갖는 각운동량을 나타낸다. 핵 스핀은 원자핵을 구성하는 핵자의 고유 스핀과 핵자의 궤도 운동에 의한 각운동량이 합성된 것이다.
이 스핀은 위처럼 자기회전비율이 생기게 한다. 자기회전비율은 양성자의 질량과 양성자의 전하량을 이용해 다음과 같이 정의 한다.
\gamma _{n}={\frac {e}{2m_{p}}}g_{n}=g_{n}{\frac {\mu _{N}}{\hbar }}
여기서  \mu _{N}은 핵 마그네톤이며,  g_{n}은 상황에 따라 핵자나 핵의 g-상수로 쓸 수 있다.
각 원자핵의 자기회전비율 값은 아래의 표에 나타나있다.
| 원자핵 |  \gamma _{n} (106 rad s−1 T −1) |  \gamma _{n}/(2\pi ) (MHz T −1) |
| --- | --- | --- |
| 1H | 267.513 | 42.576 |
| 2H | 41.065 | 6.536 |
| 3He | −203.789 | −32.434 |
| 7Li | 103.962 | 16.546 |
| 13C | 67.262 | 10.705 |
| 14N | 19.331 | 3.077 |
| 15N | −27.116 | −4.316 |
| 17O | −36.264 | −5.772 |
| 19F | 251.662 | 40.052 |
| 23Na | 70.761 | 11.262 |
| 27Al | 69.763 | 11.103 |
| 29Si | −53.190 | −8.465 |
| 31P | 108.291 | 17.235 |
| 57Fe | 8.681 | 1.382 |
| 63Cu | 71.118 | 11.319 |
| 67Zn | 16.767 | 2.669 |
| 129Xe | −73.997 | −11.777 |
라머 세차운동

각운동량 벡터가 자기장 하에 놓여 있으면 세차운동을 하는데 이를 라머 세차운동(Larmor precession)이라고 한다. 라머 세차운동은 자기회전비율과 밀접한 관련이 있다.
라머 세차운동 > 각운동량의 세차운동

자기모멘트가 외부 자기장 내부에 있으면 자이로스코프와 같이 외부 자기장 방향을 축으로 하는 세차운동을 하게 된다. 자기모멘트  {\boldsymbol {\mu }}가  z축 방향으로 균일하게 형성된 자기장  \mathbf {B} 와  \theta 만큼의 각도를 가지고 각속도  \omega 로 회전하는 각운동량  \mathbf {L} 을 가지고 있다고 해 보자. 시간  dt동안 각운동량은
dL=(L\sin {\theta })\omega dt
만큼 변하게 된다. 따라서 각운동량의 시간변화량은
{\frac {dL}{dt}}=\omega L\sin {\theta }
가 된다. 그런데 각운동량의 시간변화량은 토크(돌림힘)와 같다.
{\frac {dL}{dt}}=\omega L\sin {\theta }=\tau =\mu B\sin {\theta }
따라서 각운동량의 세차운동 각속도는 자기회전비율을  \gamma 라 했을 때
\omega ={\frac {\mu }{L}}B=\gamma B
가 된다. 이제 자기모멘트와 각운동량이 원자에서 온 것이라고 해 보자. 고전역학에서 원자의 자기회전비율은  e/2m으로 주어진다는 것을 앞서 살펴보았다. 따라서 각운동량의 회전 각속도는
\omega _{L}={\frac {eB}{2m}}
이 되고 이를 특별히 라머 진동수(Larmor frequency)라고 한다. 라머의 정리에 의하면 약한 자기장이 걸려 있는 경우의 자기 모멘트의 운동은 자기장이 걸려 있지 않은 운동에 자기장 방향을 축으로 하는 라머 진동수 만큼의 각속도를 더한 것과 같다. 즉, 양자역학적인 해도 라모어의 정리를 따를 것으로 추측할 수 있다.
라머 세차운동 > 스핀 1/2 입자의 세차운동

양자역학에서도 고전역학에서와 비슷하게 라모어 세차운동이 나타난다. 자기모멘트  {\boldsymbol {\mu }}가 자기장  \mathbf {B}  하에 있다면 고전적으로 자기모멘트의 퍼텐셜에너지는  -{\boldsymbol {\mu }}\cdot \mathbf {B} 로 주어짐으로 이 계의 해밀토니안은
H=-{\boldsymbol {\mu }}\cdot \mathbf {B} =-\gamma \mathbf {B} \cdot \mathbf {S}
로 주어진다. 편의상 자기장이  z축 방향으로 형성되어 있다고 가정하자.
H=-\gamma B\mathbf {S} _{z}
스핀 1/2 입자의 스핀 연산자는 파울리 행렬을 이용하여 나타낼 수 있으며  \mathbf {S} _{z}는  {\frac {\hbar }{2}}\sigma _{z}로 표현된다. 따라서 해밀토니안은 다음과 같은 행렬 표현식으로 쓸 수 있다.
\mathbf {H} =-{\frac {\gamma B\hbar }{2}}\sigma _{z}=-{\frac {\gamma B\hbar }{2}}{\begin{pmatrix}1&0\\0&-1\end{pmatrix}}
이 헤밀토니안의 고유상태(eigenstate)는  \mathbf {S} _{z}의 고유상태와 같은
\chi _{+}={\binom {1}{0}},\quad \chi _{-}={\binom {0}{1}}
이며 각각의 경우 고유치(eigenvalue)는  E_{\pm }=\mp {\frac {\gamma B\hbar }{2}}가 된다. 해밀토니안이 시간에 무관함으로 이 계의 파동함수는 \chi =a\chi _{+}e^{-iE_{+}t/\hbar }+b\chi _{-}e^{-iE_{-}t/\hbar }={\binom {ae^{i\gamma Bt/2}}{be^{-i\gamma Bt/2}}}
로 쓸 수 있다. 자기장이 spin 축과  \theta 의 각도를 이루고 있을 경우 헤밀토니안과 에너지에 따른 계수 비의 조건과 규격화 조건 ( |a|^{2}+|b|^{2}=1)에 의해  a=\cos {\frac {\theta }{2}}e^{{-i\phi {}}/2},  b=\sin {\frac {\theta }{2}}e^{{i\phi {}}/2}를 얻을 수 있다. 이 계수들에는  B에 대한 정보가 들어있지 않으며, 즉  B=0인 경우에도 입자의 스핀은 이 계수를 만족한다.
완성된 식을 이용해 스핀의 기대치를 구해보면 스핀이 세차운동을 하고 있다는 것을 확인할 수 있다. 각 방향으로 스핀 성분의 기대치는
\left\langle {S_{x}}\right\rangle =\chi ^{\dagger }\mathbf {S} _{x}\chi \quad \left\langle {S_{y}}\right\rangle =\chi ^{\dagger }\mathbf {S} _{y}\chi \quad \left\langle {S_{z}}\right\rangle =\chi ^{\dagger }\mathbf {S} _{z}\chi
로 계산할 수 있다. 여기서  \chi ^{\dagger }는  \chi  행렬의 공액전치이고 스핀 연산자  \mathbf {S} _{x}와  \mathbf {S} _{y}는 다음과 같다. \mathbf {S} _{x}={\frac {\hbar }{2}}\sigma _{x}={\frac {\hbar }{2}}{\begin{pmatrix}0&1\\1&0\end{pmatrix}},\quad \mathbf {S} _{y}={\frac {\hbar }{2}}\sigma _{y}={\frac {\hbar }{2}}{\begin{pmatrix}0&-i\\i&0\end{pmatrix}}
이를 이용해서 스핀의 기대치를 구하면 다음을 얻는다. 여기서  \sigma _{x}와  \sigma _{y}는 파울리 행렬을 의미한다.
\left\langle {S_{x}}\right\rangle ={\frac {\hbar }{2}}\sin {\theta }\cos(\gamma Bt),\quad \left\langle {S_{y}}\right\rangle =-{\frac {\hbar }{2}}\sin {\theta }\cos(\gamma Bt),\quad \left\langle {S_{z}}\right\rangle ={\frac {\hbar }{2}}\cos {\theta }
따라서 스핀의 기대치는  z축과 각도  \theta 를 이루면서  z축을 중심으로 각속도  \omega =\gamma B로 회전한다. 이는 고전역학에서 각운동량 벡터가 자기장 내에서 돌아갈 때의 상황과 거의 비슷하다. 다만 여기에서는 스핀이 직접 돌아가는 것이 아니라 스핀의 기대치가 회전하는 상황이다.
제이만 효과와의 관련성 > 이상 제이만 효과

약한 자기장이 걸려있을 때의 이상 제이만 효과를 생각해보자. 전이의 상위, 하위 상태의 적어도 한쪽의 스핀 양자수가 0이 아니면 란데의 g-상수가 상과 하의 상태에서 다르기 때문에 선택규칙 ΔM=0, ±1을 충족시키는 스펙트럼선을 정상 제만 효과의 경우와는 다른 개수, 간격으로 나타난다. 외부 자기장과 전자의 상호작용은 다음과 같은 수식으로 쓸 수 있다.
W=-{\vec {\mu }}\cdot {\vec {B}}
여기서  {\vec {\mathbf {\mu } }}={\frac {e}{2m_{e}c}}({\hat {\mathbf {l} }}+2{\hat {\mathbf {s} }})이며,  m_{e}는 전자의 정지질량이다. 스핀의 이상 g 상수는 2이다. 이 식을 전각운동량  {\hat {j}}={\hat {l}}+{\hat {s}} 을 이용해 표시하면 아래와 같다.
{\hat {\mu }}={\vec {G}}{\hat {j}}={\frac {e}{2m_{e}c}}({\hat {\mathbf {l} }}+2{\hat {\mathbf {s} }})={\frac {e}{2m_{e}c}}({\hat {j}}+{\hat {s}})
{\hat {G}}={\frac {e}{2m_{e}c}}\{1+{\frac {{\hat {j}}\cdot {\hat {s}}}{j(j+1)}}\}
여기서  {\hat {l}}^{2}={\hat {j}}^{2}+{\hat {s}}^{2}-2{\hat {s}}\cdot {\hat {j}} 라는 관계를 이용하면 위 식은 다음과 같이 새로 쓸 수 있다.
{\hat {G}}={\frac {e}{2m_{e}c}}\{1+{\frac {{\hat {j}}^{2}-{\hat {l}}^{2}+{\hat {s}}^{2}}{2j(j+1)}}\}
맨 처음 자기장을 z축 방향으로 걸어주었기 때문에 우리는 z축 방향의 자기모멘트 값을 알아낼 필요가 있다. 고유함수  |jm\rangle 를 이용하면
\langle N'j'l'm'|{\hat {\mu }}_{z}B|Njlm\rangle =\langle N'j'l'm'|{\hat {G}}{\hat {j}}_{z}B|Njlm\rangle ={\frac {mge\hbar B\delta _{mm'}\delta _{ll'}\delta _{jj'}}{2m_{e}c}}
여기서 g는 란데 인자로 불린다.  {\hat {G}}={\frac {e}{2m_{e}c}}\{1+{\frac {{\hat {j}}^{2}-{\hat {l}}^{2}+{\hat {s}}^{2}}{2j(j+1)}}\}를 이용해 란데 인자를 다시 쓰면 다음과 같다.
g=1+{\frac {j(j+1)-l(l+1)+s(s+1)}{2j(j+1)}}
따라서 입자와 외부 자기장의 상호작용 에너지는 다음과 같다.
W=\hbar m_{e}\omega _{L}[1+{\frac {j(j+1)-l(l+1)+s(s+1)}{2j(j+1)}}]
이는 이웃한 두 에너지 준위에서  \Delta m 이 1일때, 에너지 차이가
\Delta E={\frac {e\hbar B}{2m_{e}c}}g
만큼 존재한다는 의미다. 이 에너지 준위 차이는 란데 인자에 의해 결정된다. 만약 s가 -이어서 j와 l이 같다면 g-인자는 1로 정의되고, 이는 정상 제이만 효과와 동일해진다.
자기 공명

위에서 논의한 라머 진동을 더 일반화시키면 입자의 g-상수를 측정하여 자기회전비율을 결정할 수 있는 방법에 대해 생각해 볼 수 있다. 앞에서는 전자가 있는 곳에 균일한 자기장이  z축 방향으로만 형성되어 있었지만 이번에는
\mathbf {B} =B_{1}\cos {(\omega t)}{\mathfrak {e}}-B_{1}\sin {(\omega t)}{\mathfrak {e}}_{y}+B_{0}{\mathfrak {e}}_{z}
와 같이  x와  y 방향의 자기장이 진동수  \omega 를 가지고 진동하고 있는 상황을 생각하자. 이 계에 대한 해밀토니안은 앞서 살펴본 바와 같이
H=-{\boldsymbol {\mu }}\cdot \mathbf {B} =-\gamma \mathbf {S} \cdot \mathbf {B}
가 되며  \mathbf {S} 는 파울리 스핀 행렬을 이용하여 표현할 수 있다. 이 해밀토니안에 대하여 슈뢰딩거 방정식을 풀면 다음과 같은 근을 얻는다.
\chi (t)={\begin{pmatrix}a(t)\\b(t)\end{pmatrix}}={\begin{pmatrix}e^{i\omega t/2}&0\\0&e^{-i\omega t/2}\end{pmatrix}}{\begin{pmatrix}\cos {({\frac {\Omega }{2}}t)}+i{\frac {\omega _{0}-\omega }{\Omega }}\sin {({\frac {\Omega }{2}}t)}&i{\frac {\omega _{1}}{\Omega }}\sin {({\frac {\Omega }{2}}t)}\\i{\frac {\omega _{1}}{\Omega }}\sin {({\frac {\Omega }{2}}t)}&\cos {({\frac {\Omega }{2}}t)}-i{\frac {\omega _{0}-\omega }{\Omega }}\sin {({\frac {\Omega }{2}}t)}\end{pmatrix}}{\begin{pmatrix}a(0)\\b(0)\end{pmatrix}}
여기서  \omega _{0}=\gamma B_{0},  \omega _{1}=\gamma B_{1},  \Omega ={\sqrt {(\omega _{0}-\omega )^{2}+\omega _{1}^{2}}}이다. 만약 전자의 초기 상태가 스핀 업(up) 상태였다면  a(0)=1이고  b(0)=0이다. 이 초기조건을 위 식에 대입하면
b(t)=i{\frac {\omega _{1}}{\Omega }}e^{-i\omega t/2}\sin {({\frac {\Omega }{2}}t)}
를 얻는다. 따라서 시간  t에 전자가 스핀 다운(down) 상태로 전이할 확률은
P_{a\to b}(t)=|b(t)|^{2}={\frac {\omega _{1}^{2}}{\Omega ^{2}}}\sin ^{2}{({\frac {\Omega }{2}}t)}={\frac {\omega _{1}^{2}}{(\omega _{0}-\omega )^{2}+\omega _{1}^{2}}}\sin ^{2}{({\frac {\Omega }{2}}t)}
가 된다. 이 확률은  \omega =\omega _{0}일 때 공명이 일어나 최대가 된다. 그런데  \omega _{0}=\gamma B_{0}이고,  B_{0}는 실험을 할 때 직접 가해주는 자기장이므로  x,y 방향의 자기장 진동수를 바꾸어 주면서 공명이 일어나는 지점을 찾으면 그 입자의 자기회전비율  \gamma 를 측정할 수 있다. 특별히 원자핵에 대하여 이러한 실험을 수행하는 것을 핵자기공명이라고 한다.
같이 보기

자기모멘트
각운동량
자기회전비율의 부호 γ는 세차운동의 방향을 결정한다. 1H 나 13C는 시계방향으로 세차운동을 하지만 15N는 반시계방향으로 세차운동을 한다. 자기모멘트는 두 가지 경우 모두 동일한 방향을 띄어도, 스핀 각운동량 모멘트는 서로 반대방향이다. γ > 0 일때, 스핀과 자기모멘트의 방향은 같다.
아난다마이드

| --- | --- |

이름
IUPAC 이름 (5Z,8Z,11Z,14Z)-N-(2-hydroxyethyl)icosa-5,8,11,14-tetraenamide
별칭 N-arachidonoylethanolamine arachidonoylethanolamide
식별자
CAS 번호: 94421-68-8 아니오
3D 모델 (JSmol): Interactive image Interactive image
ChEBI: CHEBI:2700 예
ChEMBL: ChEMBL15848 예
ChemSpider: 4445241 예
IUPHAR/BPS: 2364
MeSH: Anandamide
PubChem CID: 5281969
UNII: UR5G69TJKH 예
CompTox Dashboard (EPA): DTXSID301017453 
 InChI InChI=1S/C22H37NO2/c1-2-3-4-5-6-7-8-9-10-11-12-13-14-15-16-17-18-19-22(25)23-20-21-24/h6-7,9-10,12-13,15-16,24H,2-5,8,11,14,17-21H2,1H3,(H,23,25)/b7-6-,10-9-,13-12-,16-15- 예Key: LGEQQWMQCRIYKG-DOFZRALJSA-N 예 InChI=1/C22H37NO2/c1-2-3-4-5-6-7-8-9-10-11-12-13-14-15-16-17-18-19-22(25)23-20-21-24/h6-7,9-10,12-13,15-16,24H,2-5,8,11,14,17-21H2,1H3,(H,23,25)/b7-6-,10-9-,13-12-,16-15-Key: LGEQQWMQCRIYKG-DOFZRALJBA 
 SMILES O=C(NCCO)CCC\C=C/C\C=C/C\C=C/C\C=C/CCCCC CCCCC/C=C\C/C=C\C/C=C\C/C=C\CCCC(=O)NCCO 
성질
화학식: C22H37NO2 
몰 질량: 347.53 g/mol   
달리 명시된 경우를 제외하면, 표준상태(25 °C [77 °F], 100 kPa)에서 물질의 정보가 제공됨. 아니오 확인 (관련 정보 예아니오 ?)   정보상자 각주
N-아라키도노일 에탄올아민(N-arachidonoylethanolamine) 또는 AEA로도 알려진 아난다마이드(Anandamide)는 필수 오메가-6 지방산인 에이코사테트라에노산(eicosatetraenoic acid 또는 아라키돈산)의 비산화대사에서 유래된 지방산 신경전달물질이다.
합성 및 분해

다중 경로에 의해 N-아라키도노일 포스파티딜에탄올아민(N-arachidonoyl phosphatidylethanolamine)으로부터 합성된다. 이것은 주로 아난다마이드를 에탄올아민(Ethanolamine) 및 아라키돈산으로 전환시키는 지방산 아미드 가수분해효소(FAAH)에 의해 분해된다. 따라서, FAAH의 억제제는 증가된 아난다마이드를 일정 수준으로 유지하는 치료 용도로 고려되고 있다.
어원

이름은 "즐거움, 기쁨, 행복" 및 아마이드를 의미하는 산스크리트어(Sanskrit) 'ananda'에서 따온 것이다.
연구 및 생산

검은 후추에는 아난다마이드 재흡수 억제제인 알칼로이드 기니신이 포함되어 있다. 따라서 아난다마이드의 생리적 효과를 증가시킬 수 있다.
아난다마이드의 저용량 섭취는 불안 완화 효과가 있지만 생쥐 뇌수액에 직접 주입된 고용량 섭취는 괴사가 아닌 체외에서 명백한 세포 사망 (프로그래밍된 세포 사망)를 보인다. 이는 동일한 상황에서 뉴런 성장을 보여주는 체내 및 체외에서 수행된 또 다른 연구와 모순된다.
한 스코틀랜드 여성의 FAAH 유전자에 희귀한 유전적 돌연변이가 생겨 아난다마이드 수치가 높아져 불안에 면역이 되고 두려움을 경험할 수 없고 통증에 둔감하다고 보고되었다. 통각 저하로 인한 잦은 화상과 상처는 일반인보다 빨리 치유되었다. AEA 의 생산자 중 하나는 Cofttek로, 중국에 본사를 둔 제약 회사이다.
같이 보기

N-아라키도노일 도파민(N-Arachidonoyl dopamine)
2-AG
가은고등학교

| 가은고등학교 加恩高等學校 Gaeun High School |
| --- | --- |

교훈: 성실
개교: 1975년
설립형태: 공립
교장: 홍성백
교감: 권혜근
국가:  대한민국
위치: 경상북도 문경시 가은읍 가은로 205 (왕능리)
학생 수: 56 명 (2023년 5월 1일 기준)
교직원 수: 14 명 (2023년 5월 1일 기준)
상징: 교목: 산수유, 교화: 목련
관할관청: 경상북도교육청
웹사이트: http://school.gyo6.net/gago
ko
가은고등학교(加恩高等學校)는 대한민국 경상북도 문경시 가은읍 왕능리에 있는 공립 고등학교이다.
학교 연혁

1974년 11월 7일 : 가은고등학교 설립인가(6학급)
1975년 3월 5일 : 개교 (제1회 입학식 거행)
1978년 1월 9일 : 제1회 졸업식 거행
1981년 11월 7일 : 학급 증설 인가(9학급)
1989년 3월 1일 : 중·고 분리
1998년 3월 1일 : 중·고 통합
2011년 12월 7일 : 학교생활관(율곡관) 준공
2015년 2월 3일 : 2015학년도 농산어촌 명품고 선정(경상북도교육청)
2015년 11월 14일 : 다목적 강당(수신관) 개관
2021년 9월 1일 : 제22대 홍성백 교장 취임
2024년 1월 4일 : 제47회 졸업식 거행(졸업생총수 3,236명)
2024년 3월 4일 : 2024학년도 신입생 입학식 거행(입학자수 21명)
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학교 동문

분류:가은고등학교 동문  문서를 참고하십시오.
참고 자료

가은고등학교 - 한국교육학술정보원 학교알리미