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니즈니타길
기후

| Nizhny Tagil (1949–2011)의 기후> 월 | Nizhny Tagil (1949–2011)의 기후> 1월 | Nizhny Tagil (1949–2011)의 기후> 2월 | Nizhny Tagil (1949–2011)의 기후> 3월 | Nizhny Tagil (1949–2011)의 기후> 4월 | Nizhny Tagil (1949–2011)의 기후> 5월 | Nizhny Tagil (1949–2011)의 기후> 6월 | Nizhny Tagil (1949–2011)의 기후> 7월 | Nizhny Tagil (1949–2011)의 기후> 8월 | Nizhny Tagil (1949–2011)의 기후> 9월 | Nizhny Tagil (1949–2011)의 기후> 10월 | Nizhny Tagil (1949–2011)의 기후> 11월 | Nizhny Tagil (1949–2011)의 기후> 12월 | Nizhny Tagil (1949–2011)의 기후> 연간 |
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| 역대 최고 기온 °C (°F) | 11.1 (52.0) | 11.1 (52.0) | 30.2 (86.4) | 30.0 (86.0) | 33.9 (93.0) | 33.9 (93.0) | 34.6 (94.3) | 37.2 (99.0) | 29.4 (84.9) | 22.6 (72.7) | 12.3 (54.1) | 4.9 (40.8) | 37.2 (99.0) |
| 일평균 최고 기온 °C (°F) | −11.5 (11.3) | −9.6 (14.7) | −0.8 (30.6) | 8.1 (46.6) | 15.5 (59.9) | 20.8 (69.4) | 22.7 (72.9) | 19.4 (66.9) | 13.2 (55.8) | 4.6 (40.3) | −4.6 (23.7) | −9.7 (14.5) | 5.7 (42.3) |
| 일일 평균 기온 °C (°F) | −14.7 (5.5) | −13.7 (7.3) | −5.2 (22.6) | 3.0 (37.4) | 9.7 (49.5) | 15.1 (59.2) | 17.2 (63.0) | 14.2 (57.6) | 8.6 (47.5) | 1.4 (34.5) | −7.2 (19.0) | −12.4 (9.7) | 1.3 (34.3) |
| 일평균 최저 기온 °C (°F) | −19.0 (−2.2) | −18.7 (−1.7) | −10.8 (12.6) | −2.8 (27.0) | 2.8 (37.0) | 8.1 (46.6) | 10.8 (51.4) | 8.6 (47.5) | 3.7 (38.7) | −2.0 (28.4) | −10.7 (12.7) | −16.3 (2.7) | −3.9 (25.0) |
| 역대 최저 기온 °C (°F) | −45.0 (−49.0) | −42.0 (−43.6) | −36.1 (−33.0) | −27.2 (−17.0) | −12.8 (9.0) | −5.0 (23.0) | 0.0 (32.0) | −2.6 (27.3) | −7.8 (18.0) | −27.0 (−16.6) | −38.9 (−38.0) | −46.0 (−50.8) | −46.0 (−50.8) |
| 평균 강수량 mm (인치) | 32.5 (1.28) | 27.6 (1.09) | 24.0 (0.94) | 32.9 (1.30) | 54.7 (2.15) | 55.6 (2.19) | 95.9 (3.78) | 78.5 (3.09) | 57.4 (2.26) | 37.3 (1.47) | 27.7 (1.09) | 25.4 (1.00) | 549.5 (21.63) |
| 평균 강수일수 | 18.2 | 14.5 | 16.7 | 11.9 | 13.3 | 13.6 | 9.1 | 12.6 | 13.2 | 17.4 | 20.6 | 17.8 | 178.9 |
| 평균 상대 습도 (%) | 77.0 | 72.9 | 70.2 | 63.9 | 63.3 | 71.3 | 72.6 | 78.2 | 79.4 | 78.5 | 79.3 | 78.5 | 73.8 |
| 평균 월간 일조시간 | 49.6 | 89.6 | 124.0 | 201.0 | 235.6 | 243.0 | 282.1 | 201.5 | 132.0 | 71.3 | 33.0 | 34.1 | 1,696.8 |
출처: Climatebase
자매 도시

우크라이나 크리비리흐
체코 헤프
러시아 노보쿠즈네츠크
벨라루스 브레스트
미국 차타누가
체코 Františkovy Lázně
체코 마리안스케라즈네
금강반야바라밀경

다른 뜻에 대해서는 금강반야바라밀경 (동음이의) 문서를 참고하십시오.
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중국 송나라 서예가인 장즉지(張即之)가 1253년 7월 18일에 쓴 금강경
역자: 구마라습
나라: 중국 당나라
언어: 한문
주제: 석가모니불과 수보리가 공(空)에 대해 묻고 답하는 이야기
발행일: 402년
한자 금강경 - A4사이즈. 클릭해서 위키커먼스로 넘어가면, PDF파일 위에 마우스를 올리고, 마우스 오른쪽 버튼을 클릭하여, "다른 이름으로 링크 저장.."을 누르면 다운로드할 수 있다.
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《금강반야바라밀경》(金剛般若波羅蜜經, 산스크리트어: Vajracchedikā Prajñāpāramitā Sūtra 바즈라체디카 프라즈냐파라미타 수트라, 영어: Diamond Sūtra)은 대한민국의 대표 불교 종단인 대한불교 조계종의 근본경전(소의 경전)이다. 줄여서 금강경 또는 금강반야경이라고도 부른다.
대승불교의 모태가 되는 경전은 총 600권 분량의 반야경인데, 반야경의 앞부분 내용은 금강경이 되고, 뒷부분 내용은 반야심경이 되었다.
402년 중국에서 활동한 쿠차왕국의 왕자 출신 승려인 쿠마라지바(구마라습)에 의해 한자로 번역되었다. 그 후에도 여러차례 번역되었으나, 현재 유행하는 금강경은 구마라습본이다.
조계종 뿐 아니라 많은 선종 계통의 종단은 금강경을 소의 경전으로 삼고 있다.
또한, 예불의식 경전의 하나로 이러한 경전으로는 예불문, 이산혜연선사 발원문, 반야심경, 천수경, 정근, 금강경, 상단권공, 중단권공(신중청), 화엄경 약찬게 등이 있다.
특징 > 소의경전

소의경전은 어떤 종단의 근본경전이라는 뜻이다. 대한불교 조계종을 비롯한 선종 불교는 중국에서 시작되어 이어져 내려온 것이다.
중국에서 선종은 달마대사를 1조로 삼아 법맥이 이어져, 6조 혜능대사에서 크게 세력이 커지게 된다.
혜능대사는 원래 글을 모르는 나무꾼이었는데, 우연히 다른 사람이 읽고 있던 금강경의 문장을 듣고는 단박에 깨달아버린다. 이후 5조 홍인대사를 찾아가 깨달음을 인정받고 6조가 된다.
그래서 한국불교 조계종을 비롯한 선종계통에서는 금강경을 근본경전인 소의경전으로 삼는 것이다.
혜능대사는 36년간 남화선사에 머물렀는데, 여기에 흐르는 개울이 바로 조계(曹溪)이다.("계(溪)"가 시냇가 "계"자다.) 남화선사의 뒷산 이름이 조계산(曹溪山)이며, 정문도 조계문(曹溪門)이다.
바로 조계종(曹溪宗)은 혜능대사와 연관된 이름인 것이다. 마찬가지로 전라남도 순천시 송광사 뒷산의 이름도 조계산이다.
특징 > 명칭의 풀이

금강반야바라밀경은 원래 산스크리트어로 쓰였으며 구마라습이 한자로 번역하였다.
특징 > 명칭의 풀이 > 바즈라(Vajra)

인도 산스크리트어로 금강경은 바즈라체디카 프라즈냐파라미타 수트라(Vajracchedikā Prajñāpāramitā Sūtra)라고 한다.
맨 앞에 5글자 바즈라(Vajra)는 인도 최고의 신 인드라(Indra)의 무기이다. 인드라(Indra)가 불교의 제석천이다. 한자로 바즈라(Vajra)를 금강저로 번역하는데, 이 무기에서 번개가 나와서 상대방을 제압하고 세상 모든 것을 부셔버린다.
이런 이미지를 차용하여 금강저는 중생의 어리석음을 깨부셔, 지혜를 가진 부처로 만들어주는 불구(불교도구)가 되었다.
특징 > 명칭의 풀이 > 금강(金剛)

인도에서 번개를 상징하는 금강저라는 무기에서, 중국은 금강(金剛)의 성질만을 뽑아낸다. 그리고 결코 부서지지 않는 물질이라는 뜻으로 금강을 사용한다.
앞에서 보았듯이 제석천이 아수라와 싸울 때, 쓰던 무기가 금강저이다. 이것이 불구(불교도구)인 금강저가 되었다는 것도 알고 있다.
불교에서 '금강의 지혜'라는 말을 쓰는데, 결코 부서지지 않는 금강으로 중생의 어리석음을 깨부셔버린다는 의미가 있다. 그러면 저절로 지혜가 생기게 되는 것이다.
문수보살이 들고 있는 칼도 어리석음을 잘라버려, 지혜를 생기게 해주는 용도이다. 그래서 지혜의 보살이 문수보살이다.
특징 > 명칭의 풀이 > 다이아몬드(Diamond)

영어로 금강경을 Diamond Sutra(다이아몬드 경전)라고 번역하는데, 서양에는 금강(金剛)이라는 개념이 없어 지구상에서 가장 강한 물질인 다이아몬드라고 한 것이다.
유리도 잘라버리는 다이아몬드와 같이 날카롭고 빛나는 지혜로 모든 삶의 문제를 해결하는 가르침을 담고 있다는 뜻이다.
인도 산스크리트에서 바로 금강경을 영어로 번역했다면, 아마도 Thunder Sutra(번개 경전)가 되지 않았을까 싶다.
특징 > 명칭의 풀이 > 반야바라밀(般若波羅密)

반야는 지혜를 뜻한다. 바라밀은 바라밀다의 줄임말로 '저쪽 언덕으로 건너가는 것', 즉 도피안(到彼岸) 또는 열반을 뜻하는 말이다.
그러므로 금강반야바라밀다경은 금강석과 같이 견고한 지혜를 얻어 무명을 타파하고 열반에 이르라는 부처님의 말씀이다.
특징 > 내용

석가모니가 사위국의 기수급고독원에서 제자인 수보리와 문답 형식의 대화를 주고받는 것으로 되어있다.
석가모니는 수보리의 질문에 답하여 보살이 마땅히 이루어야 할 것에 대해 답하고 설명한다.
반야심경과도 일맥상통하는 공(空)에 대해 설명한다. 세상의 본질은 모두 실체가 없고, 부처도, 부처의 법도 그러하니 아무것에도 집착하지 말고 내려놓으면 모든 괴로움에서 벗어난다는 것이 주제이다.
특징 > 쓰임

선종 계통의 소의경전으로 한국에서 가장 많이 독송되는 불교경전 중 하나이다. 불교대학에서도 꼭 공부를 시키는 경전이다.
한편, 49재를 지낼 때도 많이 독송한다. 이는 금강경을 생전에 공부했다면, 당연히 구천을 떠돌지 않고 환생하거나 극락정토에 났을 테지만, 만약 구천을 떠돈다면 생전에 금강경을 듣지 못하였다고 생각하고 영가가 되어서라도 듣고 깨달아라는 의미이다.
주요 경구

금강경의 주요 경구는 사구게이다.(자세한 내용은 위키문헌 "금강반야바라밀경"을 참고.)
주요 경구 > 금강경 사구게

금강경 사구게는 제5분 여리실견분에 나오는 내용이다.
한자 원문

범소유상(凡所有相)

개시허망(皆是虛妄)

약견제상비상(若見諸相非相)

즉견여래(卽見如來)
해석

“무릇 형상 있는 것은

모두 허망한 것이니,
 
만약 모든 형상이 형상이 아님을 보면

곧 여래를 볼 것이다.
주요 경구 > 사구게의 공덕

금강경 제11분 무위복승분에 이 사구게의 공덕이 나온다.
“수보리야, 항하에 있는 모래 수만큼 많은 항하가 있다면 네 생각은 어떠하냐? 그 모든 항하의 모래가 얼마나 많겠느냐?”
수보리가 사뢰었다.
“매우 많습니다. 세존이시여, 모든 항하의 수만 하여도 셀 수 없이 많겠거늘 하물며 그 모래이겠습니까”
“수보리야, 내가 이제 진실한 말로 너에게 이르노니, 만약 어떤 선남자 선녀인이 칠보로써 저 항하강 모래 수만큼 많은 삼천대천세계를 가득 채워서 보시한다면 그가 얻는 복덕이 많겠느냐?”
수보리가 사뢰었다.
“매우 많습니다. 세존이시여,”
부처님께서 수보리에게 말씀하셨다.
“만약 선남자 선녀인이 이 경 가운데서 사구게 하나만이라도 받아 지녀 남을 위해 설해 준다면 이 복덕이 앞에서 말한 복덕보다 더 뛰어나리라.”
역사 > 대한민국

조선시대 이전
조선시대
일제강점기 이후
역사 > 동아시아

402년 구마라습이 금강경을 번역하면서, 동아시아에 급속히 확산이 된다. 이후 보리류지, 진체, 달마급다, 현장, 의정 스님 등에 의해 다양하게 번역이 이루어졌다. 선종 계통에서 소의경전이 되면서, 동아시아 최고의 경전 중 하나로 자리를 잡았다.
역사 > 세계

서기 150년 전후에 금강경이 성립되었다. 일찍부터 인도의 아상가나 바수반두 등이 해설서를 썼다. 이후 금강경의 산스크리트어 사본이 중국, 티베트, 일본 등에 전해졌다. 현재는 영어, 불어, 독어, 일본어 등으로 번역돼 전 세계에 보급되어 있다.
대한민국의 국가유산

대한민국에서는 금강경이 국보 3점, 보물 10점 지정되어 있다.
대한민국의 국가유산 > 대한민국의 국보

합천 해인사 고려목판 - 금강반야바라밀경이 국보 제206-5호, 6호, 20호로 지정되었다.
대한민국의 국가유산 > 대한민국의 보물

고려 공민왕 시기에 두루마리 형태로 제작된 금강경이 대한민국의 보물 제696호, 877호로 지정되어 있다. 또, 고려 우왕 시기에 목판을 새기고 조선초에 간행간 금강경이 제721호, 919호, 1172호이고, 고려 충숙왕대에 간행된 두루마리 금강경이 제775호이며, 고려 충렬왕대에 간행된 두루마리 금강경이 제1408호, 조선 태종대에 간행된 책 형태의 금강경이 제1082호, 1223호이다.
대한민국의 국가유산 > 대한민국의 보물 > 보물 제1408호

이 부분의 본문은 금강반야바라밀경 (보물 제1408호)입니다.
이 책은 목판본으로 구마라즙(鳩摩羅什)이 번역한 금강경을 바탕으로 육조 혜능(六祖 慧能)이 금강 경에 대해 해석한 내용을 붙인 것으로 1305년(고려 충렬왕 31)에 청주 원흥사에서 육구거사 박지요 (六具居士 朴知遙) 등이 발원하여 판각한 것이다.
조선시대 초기에 간행된 《금강경오가해》(金剛經五家解) 편성과정을 밝히는 교량적인 역할을 한다는 점에서 서지학 및 인쇄문화사 연구자료로 높이 평가된다.
대한민국의 국가유산 > 종로도서관 소장본

송나라 야보(冶父) 천로(川老)의 주해(註解)와 송(頌)이 실린 책으로 주해한 인물의 법명에 따라 『천로금강경』으로 이름 붙인 책이다. 고려 우왕 13년(1387)에 간행한 판본과 거의 동일한 판식과 판각의 상태를 보이고 있어서 최소한 15세기 전기 이전에 판각되었을 것으로 보인다. 종로도서관 고문헌 검색시스템에서 원문을 확인할 수 있다.
이슬라마바드

| 이슬라마바드 اسلام آباد |
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이슬라마바드의 모습
이슬라마바드class=notpageimage| 북위 33° 43′ 00″ 동경 73° 04′ 00″﻿ / ﻿북위 33.716667°  동경 73.066667° ﻿ / 33.716667; 73.066667
별칭: 초록 도시
행정
국가:  파키스탄
행정 구역: 이슬라마바드 수도권
지리
면적: 220 km2
해발: 1,604 m
시간대: PST (UTC+5)
인문
인구: 1,014,825명(2017년)
인구 밀도: 2,089명/km2
광역 인구: 4,104,803명
지역 부호
우편번호: 44000
지역번호: 051
웹사이트: http://www.islamabad.gov.pk
이슬라마바드(우르두어: ‏اسلام آباد, 영어: Islamabad)는 파키스탄의 수도로 북동쪽에 있다. 1967년 이전까지 잠정적인 수도였던 라왈핀디를 대신하기 위하여 계획도시로 건설되었다. 이슬라마바드는 이슬라마바드 수도권이라는 특별행정구역으로 지정되어 있다. 내륙지역 개발과 인도가 점유하고 있는 카슈미르 지역을 언젠가는 되찾겠다는 꿈을 안고 수도를 여기로 이전했다고 한다.
자매 도시

터키 앙카라 (1982년)
요르단 암만 (1989년)
중국 베이징시 (1993년)
대한민국 경상남도 의령 (2008년)
스페인 마드리드 (2010년)
인도네시아 자카르타 (2010년)
인구

| 연도 | 인구 | ±% |
| --- | --- | --- |
| 1972  | 77,000 | —     |
| 1981  | 204,000 | +164.9% |
| 1998  | 529,180 | +159.4% |
| 2017  | 1,014,825 | +91.8% |
출처:
지리

이슬라마바드는 포토하르 고원에 위치하며, 고도는 540 미터 (1,770 ft)이다.
지리 > 기후

이슬라마바드는 온난 습윤 기후(쾨펜의 기후 구분 Cwa)를 띄고 있다.
| 이슬라마바드 (1991년~2020년)의 기후> 월 | 이슬라마바드 (1991년~2020년)의 기후> 1월 | 이슬라마바드 (1991년~2020년)의 기후> 2월 | 이슬라마바드 (1991년~2020년)의 기후> 3월 | 이슬라마바드 (1991년~2020년)의 기후> 4월 | 이슬라마바드 (1991년~2020년)의 기후> 5월 | 이슬라마바드 (1991년~2020년)의 기후> 6월 | 이슬라마바드 (1991년~2020년)의 기후> 7월 | 이슬라마바드 (1991년~2020년)의 기후> 8월 | 이슬라마바드 (1991년~2020년)의 기후> 9월 | 이슬라마바드 (1991년~2020년)의 기후> 10월 | 이슬라마바드 (1991년~2020년)의 기후> 11월 | 이슬라마바드 (1991년~2020년)의 기후> 12월 | 이슬라마바드 (1991년~2020년)의 기후> 연간 |
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| 역대 최고 기온 °C (°F) | 25.0 (77.0) | 30.0 (86.0) | 37.0 (98.6) | 44.0 (111.2) | 45.6 (114.1) | 48.6 (119.5) | 45.0 (113.0) | 42.0 (107.6) | 38.1 (100.6) | 38.0 (100.4) | 32.2 (90.0) | 28.3 (82.9) | 48.6 (119.5) |
| 일평균 최고 기온 °C (°F) | 17.7 (63.9) | 20.0 (68.0) | 24.8 (76.6) | 30.6 (87.1) | 36.1 (97.0) | 38.3 (100.9) | 35.4 (95.7) | 33.9 (93.0) | 33.4 (92.1) | 30.9 (87.6) | 25.4 (77.7) | 20.4 (68.7) | 28.9 (84.0) |
| 일일 평균 기온 °C (°F) | 10.7 (51.3) | 13.4 (56.1) | 18.1 (64.6) | 23.6 (74.5) | 28.7 (83.7) | 31.4 (88.5) | 30.1 (86.2) | 29.1 (84.4) | 27.6 (81.7) | 23.3 (73.9) | 17.3 (63.1) | 12.5 (54.5) | 22.2 (71.9) |
| 일평균 최저 기온 °C (°F) | 2.2 (36.0) | 6.8 (44.2) | 11.4 (52.5) | 16.6 (61.9) | 21.5 (70.7) | 24.5 (76.1) | 24.9 (76.8) | 24.2 (75.6) | 21.7 (71.1) | 15.6 (60.1) | 9.1 (48.4) | 3.4 (38.1) | 15.2 (59.3) |
| 역대 최저 기온 °C (°F) | −10.0 (14.0) | −8.0 (17.6) | −4.5 (23.9) | 1.6 (34.9) | 5.5 (41.9) | 13.0 (55.4) | 15.2 (59.4) | 14.5 (58.1) | 13.3 (55.9) | 5.7 (42.3) | −0.6 (30.9) | −2.8 (27.0) | −6.0 (21.2) |
| 평균 강수량 mm (인치) | 55.2 (2.17) | 99.5 (3.92) | 180.5 (7.11) | 120.8 (4.76) | 39.9 (1.57) | 78.4 (3.09) | 310.6 (12.23) | 317.0 (12.48) | 135.4 (5.33) | 34.4 (1.35) | 17.7 (0.70) | 25.9 (1.02) | 1,415.3 (55.73) |
| 평균 강수일수 (≥ 1.0 mm) | 4.7 | 8 | 9 | 9 | 5.2 | 6.0 | 12.3 | 11.9 | 6.4 | 2.9 | 2.0 | 2.0 | 79.4 |
| 평균 월간 일조시간 | 195.7 | 187.1 | 202.3 | 252.4 | 319.0 | 300.1 | 264.4 | 250.7 | 262.2 | 275.5 | 247.9 | 195 | 2,952.3 |
출처 1: 미국 해양대기청 (일조시간: 1961년~1990년)
출처 2: 파키스탄 기상청 (극값)
갤러리

의회
수상 관저
파이살 모스크
다만-에-코 공원
공원에서 본 이슬라마바드
시마다시

시마다시(일본어: 島田市)는 시즈오카현 중앙부의 오이강 강변에 위치한 시이다.
인접한 자치체

후지에다시
가케가와시
기쿠가와시
마키노하라시
하이바라군 요시다정
슈치군 모리정
역사

에도 시대에는 도카이도의 역참 마을인 시마다주쿠와 가나야주쿠로서 번영했다. 도쿠가와 막부는 에도(현재의 도쿄)를 지키기 위해 오이강에 다리를 만들거나 나룻배를 운행하지 않았고 여행객들은 강이 걸어서 건널 수 있을 만큼 물이 빠질 때까지 며칠간 이곳에서 기다려야 했다. 그래서 조선 통신사가 통과할 때도 배다리를 놓는 등 애를 먹었다.
이 두 마을을 연결하는 다리가 처음으로 건설된 것은 메이지 유신 이후인 1871년이었다. 1889년 4월 16일에 두 마을은 도카이도 본선의 시마다역이 개업하면서 철도로 연결되었다.
시마다 시는 1948년 1월 1일에 성립했고, 1955년 1월 1일에 이웃한 로쿠고 촌, 오쓰 촌, 다이초 촌과 이쿠미 촌의 일부를 합병했다. 1961년 6월 1일에 하쓰쿠라 촌을 편입하였다.
2005년 5월 5일, 오이강 건너편의 가나야정(金谷町)과 통합하여 새로운 시마다시가 발족했다. 시마다는 오이강 좌안의, 가나야는 오이강 우안의 역참 마을이었다. 2008년 4월 1일에 새로운 시마다시는 가와네정을 편입하였다.
교통 > 철도

도카이 여객철도 도카이도 본선
오이가와 철도 오이가와 본선
교통 > 도로

도메이 고속도로
국도 1호선
국도 473호선
인구

| 연도 | 인구 | ±% |
| --- | --- | --- |
|  1940  | 68,753 | —     |
|  1950  | 86,704 | +26.1% |
|  1960  | 94,272 | +8.7% |
|  1970  | 96,613 | +2.5% |
|  1980  | 100,519 | +4.0% |
|  1990  | 103,149 | +2.6% |
|  2000  | 102,585 | −0.5% |
|  2010  | 100,250 | −2.3% |
레버쿠젠

레버쿠젠의 위치
레버쿠젠(독일어: Leverkusen, 문화어: 레베르쿠젠)은 독일, 노르트라인베스트팔렌주의 도시이다. 쾰른과 뒤셀도르프 사이 중간, 라인강의 동쪽 둑에 위치한다. 레버쿠젠 시는 라인-루르 지역에 경제적 성장의 성과이다. 19세기 후반까지 시골이었다. 현재의 도시는 몇몇의 마을 (Wiesdorf, Opladen, Schlebusch, Lützenkirchen, Steinbüchel, Rheindorf, Bergisch-Neukirchen)로 구성된다. 12세기로 거슬로 올라가, 위에스도르프는 1860년 염료 공장 설립을 위하여 약사 칼 레버쿠스 (Carl Leverkus)에 의해 선택되었다. 그 공장은 1891년 바이엘사에게 인계되었다. 그 회사는 1912년 위에스도르프에 회사 사무실을 옮겼으며, 독일 화학 산업의 중심으로 마을을 변화시킨다.
레버쿠젠은 1930년 몇몇 마을(Wiesdorf, Schlebusch, Steinbüchel, Rheindorf)의 합병에 의해 설립되었다. 1975년 (1930년 이래 Lützenkirchen을 포함하는 Opladen와 Hitdorf,Bergisch Neukirchen) 4마을이 더 가입했다. 오늘날 도시는 축구 클럽 바이어 04 레버쿠젠의 연고지이다.
인구

| 연도 | 인구 | ±% |
| --- | --- | --- |
| 1832 | 11,442 | —     |
| 1871 | 15,507 | +35.5% |
| 1900 | 24,974 | +61.0% |
| 1910 | 44,088 | +76.5% |
| 1925 | 61,404 | +39.3% |
| 1933 | 67,260 | +9.5% |
| 1939 | 75,171 | +11.8% |
| 1946 | 84,646 | +12.6% |
| 1950 | 98,867 | +16.8% |
| 1961 | 137,516 | +39.1% |
| 1970 | 161,808 | +17.7% |
| 1987 | 154,692 | −4.4% |
| 2000 | 161,426 | +4.4% |
| 2010 | 161,132 | −0.2% |
| 2017 | 166,737 | +3.5% |
자매 도시

핀란드 오울루
영국 브랙널포리스트
슬로베니아 류블랴나
이스라엘 나사렛
니카라과 치난데가
독일 슈베트
폴란드 라치부시
프랑스 빌뇌브다스크
마이코프

마이코프(러시아어: Майко́п [mɐjˈkop][*], 아디게어: Мыекъуапэ [məjɜqʷaːpɜ] →사과나무 골짜기)는 러시아 아디게야 공화국의 수도이다. 2001년의 인구는 16만6,800명이다.
위치

캅카스산맥의 북쪽, 쿠반강의 지류인 벨라야강의 오른편에 위치한다. 주된 산업은 식품 가공과 목재 가공이다.
북위　44° 39'
동경　40° 06'
역사

1857년 5월 25일에 요새도시로 건설되어, 1870년 12월 24일부터 마이코프라는 이름이 붙여졌다. 1922년 소비에트 연방이 탄생하였다. 1936년에 아디게야 주의 주도가 되었다.
인구

| 연도 | 인구 | ±% |
| --- | --- | --- |
| 1897 | 34,300 | —     |
| 1926 | 52,525 | +53.1% |
| 1939 | 55,871 | +6.4% |
| 1959 | 82,135 | +47.0% |
| 1970 | 110,212 | +34.2% |
| 1979 | 127,828 | +16.0% |
| 1989 | 148,608 | +16.3% |
| 2002 | 156,931 | +5.6% |
| 2010 | 144,249 | −8.1% |
| 2021 | 143,385 | −0.6% |
Source: Census data
기후

| Maykop의 기후> 월 | Maykop의 기후> 1월 | Maykop의 기후> 2월 | Maykop의 기후> 3월 | Maykop의 기후> 4월 | Maykop의 기후> 5월 | Maykop의 기후> 6월 | Maykop의 기후> 7월 | Maykop의 기후> 8월 | Maykop의 기후> 9월 | Maykop의 기후> 10월 | Maykop의 기후> 11월 | Maykop의 기후> 12월 | Maykop의 기후> 연간 |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- |
| 일평균 최고 기온 °C (°F) | 3.9 (39.0) | 5.8 (42.4) | 11.0 (51.8) | 18.2 (64.8) | 22.6 (72.7) | 26.2 (79.2) | 28.9 (84.0) | 28.5 (83.3) | 24.3 (75.7) | 17.6 (63.7) | 12.3 (54.1) | 6.9 (44.4) | 17.2 (62.9) |
| 일일 평균 기온 °C (°F) | −0.5 (31.1) | 1.3 (34.3) | 5.7 (42.3) | 12.6 (54.7) | 16.8 (62.2) | 20.3 (68.5) | 22.8 (73.0) | 22.3 (72.1) | 18.1 (64.6) | 12.0 (53.6) | 7.6 (45.7) | 2.8 (37.0) | 11.8 (53.3) |
| 일평균 최저 기온 °C (°F) | −4.9 (23.2) | −3.3 (26.1) | 0.4 (32.7) | 6.9 (44.4) | 11.0 (51.8) | 14.4 (57.9) | 16.7 (62.1) | 16.0 (60.8) | 11.9 (53.4) | 6.3 (43.3) | 2.8 (37.0) | −1.3 (29.7) | 6.4 (43.5) |
| 평균 강수량 mm (인치) | 60 (2.4) | 41 (1.6) | 51 (2.0) | 58 (2.3) | 73 (2.9) | 89 (3.5) | 70 (2.8) | 58 (2.3) | 62 (2.4) | 66 (2.6) | 75 (3.0) | 69 (2.7) | 772 (30.4) |
| 평균 강수일수 | 8 | 7 | 8 | 8 | 8 | 9 | 7 | 6 | 7 | 7 | 9 | 10 | 94 |
출처: worldweather.org
한티만시 자치구

| 한티만시-유그라 |
| --- | --- |
자치구
Ханты-Мансийский автономный округ — Югра
기타 transcription(s)
 • 한티어: Хӑнты-Мансийской автономной округ — Югра
 • 만시어: Ханты-Мансийский автономный округ — Югра
  국기국장
국가: 한티만시 자치구의 국가 

좌표: 북위 62° 15′  동경 70° 10′ ﻿ / ﻿북위 62.250°  동경 70.167° ﻿ / 62.250; 70.167
국가: 러시아
연방관구: 우랄
경제지구: 서시베리아
수도: 한티만시스크
정부
 • 기관: 두마
 • 구지사: 루슬란 쿠카루크
면적
 • 총: 534,801 km2 (206,488 sq mi)
 • 순위: 9번째
인구 (2021년 인구 조사)
 • 총: 1,711,480
 • 순위: 27번째
 • 밀도: 3.2명/km2 (8.3명/sq mi)
 • 도시: 92.0%
 • 지방: 8.0%
시간대: UTC+5 (예카테린부르크 시간 )
ISO 3166 코드: RU-KHM
번호판: 86, 186
OKTMO ID: 71800000
공용어: 러시아어
언어: 한티어 · 만시어
웹사이트: http://www.admhmao.ru/
한티만시 자치구, 일명 한티만시아(영어: Khanty-Mansia)는 러시아의 연방주체이다. (튜멘주의 자치구이다.) 2010년 인구 조사 기준으로 인구는 1,532,243명이다. 그것의 행정중심은 한티만시스크에 위치해있다.
이 지역의 근연민족은 한티인과 만시인으로, 이들을 통틀어 오브우그릭인으로 부른다., 그러나 오늘날 두 그룹은 이 지역 인구의 2.5%만을 구성한다. 지역어인 한티어와 만시어다., 피노우그릭어파 언어 계열의 우그릭 분파의 일부이며 자치구에서 특별한 지위를 누린다. 러시아어는 유일한 공용어로 남아 있다.
2012년에는 과반수(51%) 러시아에서 생산된 석유 중 한티만시 자치구에서 나와 러시아와 세계에서 이 지역에 큰 경제적 중요성을 부여했다. 북쪽으로는 야말로네네츠 자치구, 북서쪽으로는 코미 공화국, 서쪽으로는 스베르들롭스크주, 남쪽으로는 튜멘주, 남쪽과 남동쪽으로는 톰스크주, 동쪽으로는 크라스노야르스크 변경주와 접한다.
지리

오비강과 이르티시강이 흐른다.
지리 > 시간대

예카테린부르크 시간 (YEKT/YEKST)와 접해 있다. UTC와의 시차는 +05:00 (YEKT)/+06:00 (YEKST)이다.
주민

러시아인 (66.3 %), 우크라이나인 (11.5 %), 타타르인 (7.6 %), 바시키르인 (2.4 %), 벨라루스인 (2.2 %), 추바시인 (1.1 %), 아제르바이잔인 (1.0 %), 한티인 (0.9 %), 만시인 (0.5 %), 코미인 (0.3 %), 네네츠인 (0.1 %), 기타 (6.1 %)가 거주한다.
| 연도 | 인구 | ±% |
| --- | --- | --- |
| 1939 | 92,932 | —     |
| 1959 | 123,926 | +33.4% |
| 1970 | 271,157 | +118.8% |
| 1979 | 569,139 | +109.9% |
| 1989 | 1,268,439 | +122.9% |
| 2002 | 1,432,817 | +13.0% |
| 2010 | 1,532,243 | +6.9% |
| 2021 | 1,711,480 | +11.7% |
Source: Census data
행정 구역

이 부분의 본문은 한티만시 자치구의 행정 구역입니다.
행정 구역 > 군

벨로야르스키군
베료조프스키군
한티민시스키군
콘딘스키군
네프테유간스키군
니주네바르토프스키군
옥탸브리스키군
소베츠키군
수르구츠키군
한티만시 자치구의 위치
양자 중력

cGh 입방체의 묘사
양자 중력(Quantum gravity QG)은 양자역학의 원리에 따라 중력을 설명하고자 하는 이론물리학의 한 분야이다. 양자 중력은 중력이나 양자 효과들을 무시할 수 없는 환경, 즉 블랙홀들이나 중성자별들 및 대폭발(빅뱅) 직후 우주의 초기 단계들과 같이 중력이나 양자 효과들을 모두 무시할 수 없는 환경들을 다룬다.
양자역학과 양자장론의 틀 안에서 자연의 네 가지 기본 상호작용들 중 세 가지, 즉 전자기력, 강력 및 약력이 설명되고 있으며, 중력만이 유일하게 충분히 수용되지 않은 상호작용으로 남아있다. 현재 중력에 대한 이해는 알베르트 아인슈타인의 일반 상대성이론에 기반을 두고 있으며, 이것은 특수 상대성이론을 통합하고 시간과 공간과 같은 개념에 대한 이해를 깊게 수정했다. 일반 상대성이론은 우아함과 정확성으로 높은 평가를 받고 있지만, 블랙홀들 내부의 중력 특이점들, 암흑 물질에 대한 임시 가정 그리고 암흑 에너지와 우주 상수와의 관계는 현재 중력에 관한 미해결 미스터리들 중 하나이다; 이 모든 것들은 다른 규모들에서 일반 상대성이론의 붕괴를 예고하고 또한 양자 영역으로 들어가는 중력 이론의 필요성을 강조하고 있다. 블랙홀의 중심 근처와 같이 플랑크 길이에 가까운 거리들에서는 시공간의 양자 요동들이 중요한 역할을 할 것으로 예상된다. 은하계 및 우주론적 규모들에서 일반 상대성이론의 붕괴도 또한 더 탄탄한 이론의 필요성을 지적한다. 마지막으로 진공 에너지(Vacuum energy)에 대한 예측 값과 관측 값 사이의 불일치들(이것은, 고려 사항에 따라, 60 또는 120 자릿수의 차이가 날 수 있다)는 양자 중력 이론의 필요성을 강조한다.
양자 중력 분야는 활발히 발전하고 있으며, 또한 이론가들은 양자 중력 문제에 대한 다양한 접근법들을 모색하고 있으며, 가장 인기 있는 것은 M이론과 루프 양자중력이다. 이러한 모든 접근법들은 중력장의 양자 거동을 설명하는 것을 목표로 하며, 이것들은 단일 수학적 프레임워크속으로 모든 기본 상호작용을 통합하는 것을 반드시 포함하지는 않는다. 그렇지만, 끈 이론과 같은 양자 중력에 대한 많은 접근 방식들은 모든 근본적인 힘을 설명하는 한 프레임워크를 개발하려고 시도한다. 이러한 이론은 종종 모든 것의 이론이라고 불린다. 루프 양자중력과 같은 일부 접근 방식은 이러한 시도를 하지 않는다; 대신에 중력장을 다른 힘과 분리된 상태로 양자화하려는 노력을 기울인다. 잘 알려지지 않았지만 그다지 중요하지 않은 다른 이론으로는 인과 동적 삼각화(causal dynamical triangulation), 비가환 기하학 및 트위스터 이론 등이 있다.
양자 중력 이론을 공식화할 때 어려운 점들 중 하나는 양자 중력 효과의 직접 관찰이 현재의 고에너지 입자 가속기보다 훨씬 작은 규모인 약 10<suo>-35미터의 플랑크 규모에 가까운 길이 척도에서만 나타나는 것으로 생각되기 때문에 훨씬 더 높은 에너지로만 접근이 가능하다는 것이다. 따라서 물리학자들은 제안된 경쟁 이론들을 구분할 수 있는 실험 데이터가 부족하다.
양자 중력 이론들을 위한 한 테스트 도구로서 사고 실험 접근법이 제안되었다. 양자 중력 분야에는 몇 가지 미해결 질문이 있는데, 예를 들어 기본 입자의 스핀이 어떻게 중력을 명시하는지 알려지지 않았으며 또한 사고 실험은 실험실 실험이나 물리적 관찰이 없는 경우에도 이러한 질문들에 대한 가능한 해결책을 탐색 할 수 있는 어떤 경로를 제공할 수 있다.
21세기 초, 양자 중력을 테스트하는 간접적인 접근 방식이 향후 수십 년 동안 실현 가능할 수 있음을 시사하는 새로운 실험 설계와 기술이 등장했다. 이 연구 분야는 현상학적 양자중력(phenomenological quantum gravity)이라고 불린다.
개요

| --- | --- |
: 물리학의 미해결 문제 어떻게 양자역학 이론이 일반 상대성이론 / 중력의 힘과 통합되어 미시적 길이 척도들에서 정확성을 유지할 수 있을까? 양자 중력 이론은 어떤 검증 가능한 예측들을 할 수 있을까? (더 많은 물리학의 미해결 문제 보기)
모든 에너지 규모들에서 이러한 이론을 맞추는 데 있어 많은 어려움은 우주가 어떻게 작동하는지에 대한 각 이론의 다양한 가정들에서 비롯된다. 일반 상대성이론은 중력을 시공간 곡률로 모델링한다; 존 아치볼드 휠러의 슬로건에서 "시공간은 물질이 움직이는 방법을 알려주고, 물질은 시공간이 휘어지는 방법을 알려준다." 반면에, 양자장론은 전형적으로 특수 상대성이론에서 사용되는 평평한 시공간에서 공식화된다. 어떤 이론도 양자역학으로 모델링된 물질의 동역학이 시공간 곡률에 영향을 미치는 일반적인 상황을 기술하는 데 성공적으로 아직 입증되지 않았다. 만일 중력을 단순히 또 다른 양자장으로 취급하려고 시도하면, 그 결과 이론은 재규격화가 가능하지 않다. 시공간 곡률이 선험적으로 고정되어 있는 더 단순한 경우에서 조차도, 양자장론을 개발하는 것은 수학적으로 도전적이며, 또한 물리학자들이 평평한 시공간에서 양자장론에 사용하는 많은 아이디어들은 더 이상 적용되지 않는다.
양자 중력 이론을 통해 블랙홀들의 거동과 우주의 기원과 같이 매우 높은 에너지와 매우 작은 차원의 공간 문제를 이해할 수 있을 것으로 널리 기대되고 있다.
양자역학과 일반 상대성이론 > 중력자

이 부분의 본문은 중력자입니다.
중력을 제외한 모든 기본 상호작용에는 하나 이상의 알려진 매개 입자들이 있다는 관찰로 인해 연구자들은 중력을 위해 적어도 하나는 존재해야 한다고 믿게 되었다. 이 가상의 입자를 중력자라고 한다. 이 입자는 전자기력의 광자와 유사한 힘 입자 역할을 한다. 가벼운 가정 하에서는, 일반 상대성이론의 구조는 상호작용하는 이론적 스핀 2인 질량이 없는 입자들에 대한 양자역학적 설명을 따르기를 요구한다. 1970년대 이후 물리학의 대통일 이론의 많은 받아들여진 개념들은 중력자의 존재를 가정하고 어느 정도 의존하고 있다. 그만큼 와인버그-위튼 정리는 중력자는 한 복합 입자이다(the graviton is a composite particle)라는 이론에 몇 가지 제약을 가한다. 중력자는 중력에 대한 양자역학적 설명에서 중요한 이론적 단계이지만, 일반적으로 너무 약하게 상호 작용하기 때문에 감지할 수 없는 것으로 여겨진다.
양자역학과 일반 상대성이론 > 중력의 재규격화 불능성

재규격화 및 en:Asymptotic safety in quantum gravity  문서를 참고하십시오.
일반 상대성이론은 전자기학과 마찬가지로 고전적 장 이론이다. 전자기학과 마찬가지로 중력도 그에 상응하는 양자장론을 가지고 있을 것이라고 예상할 수 있다.
그렇지만, 중력은 섭동적으로 재규격화 불가능하다. 양자장론이 이 주제에 대한 이해에 따라 잘 정의되려면 점근적으로 자유롭거나 혹은 점근적으로 안전(asymptotic safety)해야 한다. 이론은 원칙적으로 실험에 의해 설정될 수 있는 유한하게 많은 매개변수의 선택으로 특징지어져야 한다. 예를 들어 양자 전기역학에서 이러한 매개변수는 한 특정 에너지 눈금에서 측정된 전자의 전하와 질량이다.
반면에, 중력을 양자화할 때, 섭동 이론에서는 이론을 정의하는 데 필요한 독립 매개변수(반대항 계수)들이 무한히 많이 존재한다. 이러한 매개변수의 선택에 따라 이론을 이해할 수 있지만 모든 매개변수의 값을 고정하기 위해 무한한 실험을 수행하는 것은 불가능하기 때문에 섭동 이론에서는 의미 있는 물리 이론이 없다는 주장이 제기되었다. 낮은 에너지에서 재규격화군의 논리는 이러한 무한히 많은 매개변수의 미지의 선택에도 불구하고 양자 중력이 일반적인 아인슈타인 일반 상대성이론으로 환원될 것이라고 말한다. 반면에 양자 효과가 발생하는 매우 높은 에너지를 조사할 수 있다면, 무한히 많은 미지의 매개변수 하나하나가 중요해지기 시작할 것이고, 우리는 전혀 예측할 수 없게 될 것이다.
올바른 양자 중력의 이론에서는, 무한히 많은 미지의 매개변수들이 측정할 수 있는 유한한 수로 줄어들 것이라고 생각할 수 있다. 한 가지 가능성은 정상 섭동 이론이 이론의 재규격화 가능성에 대한 신뢰할 수 있는 가이드가 아니며, 또한 중력에 대한 자외선 고정점(ultraviolet fixed point)이 실제로 존재한다는 것이다. 이는 비섭동(non-perturbative) 양자장론의 문제이므로, 점근적 안전(asymptotic safety) 프로그램에서 추구되는 어떤 신뢰할 수 있는 답을 찾는 것이 어렵다. 또 다른 가능성은 매개변수를 제한하고 유한 집합으로 축소하는 새로운 미지의 대칭 원리가 있을 수 있다는 것이다. 이것은 끈 이론이 취하는 경로이며, 여기서 끈의 모든 들뜸들이 본질적으로 새로운 대칭들로 나타난다.[출처 필요]
양자역학과 일반 상대성이론 > 유효 장론으로서의 양자 중력

이 부분의 본문은 유효 이론입니다.
어떤 유효 장론에서 재규격화 불능 이론의 무한한 매개 변수 세트 중 처음 몇 개를 제외한 모든 매개 변수들은 거대한 에너지 눈금들에 의해 억제되므로, 따라서 저에너지 효과를 계산할 때 무시할 수 있다. 그러므로, 적어도 저에너지 영역에서 그 모형은 예측 가능한 양자장론이다. 또한 많은 이론가들은 표준 모형이 큰 에너지 규모에 의해 억제되고 결과적으로 그 효과가 실험적으로 관찰되지 않은 "재규격화 불능" 상호작용들이 있는 유효 장론 자체로 간주되어야 한다고 주장한다. 바르빈스키Barvinsky와 빌코비스키Vilkovisky가 개척한 연구는 곡률에서 2차까지의 한 출발점으로 국소적 및 비국소적 항으로 구성된 다음 작용을 제안한다:
여기서  \mu 는 에너지 눈금이다. 계수의 정확한 값  c_{1},c_{2},c_{3}들은 양자 중력의 자외선 이론의 특성에 따라 달라지므로 알 수 없다.   \ln \left(\Box /\mu ^{2}\right)은 적분 표현을 가진 한 연산자이며
일반 상대성이론을 유효 장론으로 취급함으로써 적어도 저에너지 현상에 대해서는 양자 중력에 대한 정당한 예측을 할 수 있다. 일례로 두 질량 사이의 고전적 뉴턴 중력 퍼텐셜에 대한 미세한 1차 양자역학적 보정은 잘 알려진 계산이다. 뿐만 아니라, 블랙홀의 고전 열역학적 특성, 가장 중요하게는 엔트로피에 대한 양자 중력 보정을 계산할 수 있다. 슈바르츠실트 블랙홀의 엔트로피에 대한 양자 중력 보정을 엄격하게 도출한 것은 칼멧Calmet과 카이퍼스Kuipers에 의해서였다. 대전된 (라이스너–노르드스트룀) 블랙홀에 대한 일반화는 이후 캄포스 델가도Campos Delgado에 의해 수행되었다.
양자역학과 일반 상대성이론 > 시공간 배경 의존성

이 부분의 본문은 en:Background independence입니다.
일반 상대성이론의 기본 교훈은 뉴턴 역학과 특수 상대성이론에서 발견되는 고정된 시공간 배경이 없으며, 시공간 기하학이 동적이라는 것이다. 원칙적으로 이해하기는 간단하지만, 일반 상대성이론에 대해 이해하기에는 복잡한 개념이며, 그리고 그 결과는 심오하며 또한 고전적인 수준에서는 충분히 탐구되지 않는다. 일반 상대성이론은 어느 정도까지는 관계 이론(relational theory)로 볼 수 있는데,  여기서 유일한 물리적 관련 정보는 시공간에서 서로 다른 사건들 간의 관계이다.
반면에 양자역학은 처음부터 고정된 배경(비동적) 구조에 의존해 왔다. 양자역학의 경우 뉴턴의 고전역학에서와 마찬가지로 주어진 것은 시간이며 동적이지 않다. 상대론적 양자장론에서는 고전장 이론과 마찬가지로 민코프스키 시공간이 이론의 고정된 배경이다.
양자역학과 일반 상대성이론 > 시공간 배경 의존성 > 끈 이론

끈 이론은 점 입자 대신 끈과 같은 물체가 고정된 시공간 배경에서 전파하지만, 닫힌 끈들 사이의 상호작용이 동적인 방식으로 시공간을 발생시킨다는 양자장론의 일반화라고 볼 수 있다.
끈 이론은 양자 중력이 아닌 쿼크 가둠 연구에서 시작되었지만, 곧 끈 스펙트럼에 중력자가 포함되어 있으며 끈의 특정 진동 모드의 "응축"은 원래 배경의 변형과 동일하다는 것이 곧 발견되었다. 이런 의미에서, 끈 섭동 이론은 배경 독립(background independence)의 약한 형태인 (예를 들면, AdS/CFT 대응에서 볼 수 있듯이) 점근적 분석에 강한 의존성을 나타낼 수 있는 한 섭동 이론에 기대할 수 있는 특징을 정확히 보여준다..
양자역학과 일반 상대성이론 > 시공간 배경 의존성 > 배경 독립적 이론

루프 양자중력은 배경 독립(background independence)적인 양자역학을 공식화하려는 노력의 결실이다.
위상 양자장론은 배경 독립적 양자역학의 한 예를 제공했지만, 국소적 자유도가 없고, 또한 대역적으로 유한하게 많은 자유도만 존재했다. 이는 일반 상대성이론에 따라 국소적 자유도가 있는 3+1 차원의 중력을 설명하기에 부적절하다. 그러나 2+1 차원에서 중력은 위상 장론이며, 스핀 네트워크를 비롯한 여러가지 방법으로 성공적으로 정량화되었다.[출처 필요]
양자역학과 일반 상대성이론 > 준고전적 양자 중력

이 부분의 본문은 휘어진 시공간의 양자장론 및 en:Semiclassical gravity입니다.
곡선(비-민코프스키) 배경에 대한 양자장론은 완전한 양자 중력 이론은 아니지만 많은 유망한 초기 결과들을 보여주었다. 20세기 초에 (물리학자들이 고전적 전자기장에서 양자역학을 고려했던) 양자 전기역학의 발전과 유사하게, 곡면 배경에서 양자장론의 고려가 블랙홀 복사와 같은 예측을 이끌어 낼 수 있었다.
입자가 특정 가속 프레임에는 존재하지만 정지된 프레임에는 존재하지 않는 언루 효과와 같은 현상들은 곡면 배경에서 고려할 때는 아무런 어려움이 없다 (언루 효과는 평평한 민코프스키 배경에서조차 발생한다). 진공 상태는 에너지가 가장 적은 상태이다(또한 입자들을 포함할 수도 있고 또는 포함하지 않을 수도 있다).
양자역학과 일반 상대성이론 > 시간의 문제

이 부분의 본문은 시간의 문제입니다.
양자역학과 일반 상대성이론을 결합하는 데 있어 개념적 어려움은 이 두 프레임워크 내에서 시간의 대조적인 역할에서 발생한다. 양자 이론에서 시간은 상태가 진화하는 독립적인 배경으로 작용하며 해밀턴 연산자는 시간을 통해 양자 상태의 무한소 이행의 생성자(generator of infinitesimal translations)로서의 역할을 한다. 대조적으로 일반 상대성이론은 시간을 동적 변수로 취급하고 물질과 직접적으로 연관시키며 더 나아가 해밀턴 제약이 사라지기를 요구한다. 이러한 시간의 가변성은 거시적으로 관찰되었기 때문에, 그것은, 거시적 수준에서는, 양자 이론의 시간 개념과 유사한 고정된 시간 개념을 사용할 모든 가능성을 제거한다.
후보 이론

제안된 양자 중력 이론들이 많이 있다. 현재에는, 완전하고 일관된 양자 중력 이론은 아직 없으며 후보 모형은 여전히 주요 형식 및 개념적 문제들을 극복해야 한다. 또한 양자 중력 예측을 실험적인 테스트할 방법이, 아직은, 없다는 공통적인 문제에 직면해 있지만, 향후 우주 관측 및 입자 물리학 실험들의 데이터가 확보되면 상황이 달라질 것이라는 희망이 있다.
후보 이론 > 끈 이론

이 부분의 본문은 끈 이론입니다.
끈 이론의 핵심 아이디어는 양자장론에서 점 입자들의 고전적인 개념을 1차원 확장된 물체들의 양자 이론인 끈 이론으로 대체하는 것이다. 현재 실험에서 도달한 에너지에서, 이러한 끈들은 점과 같은 입자와 구별할 수 없지만, 결정적으로, 하나의 동일한 유형의 기본 끈의 다른 진동 모드(mode)들은 다른 (전기적 및 기타) 전하들을 가진 입자로 나타난다. 이러한 방식으로, 끈 이론은 모든 입자들과 상호작용들에 대한 통합된 설명이 될 수 있다. 이 이론은 하나의 모드가 항상 중력의 매개 입자인 한 중력자에 대응한다는 점에서 성공적이지만, 그러나, 이 성공의 대가는 보통인 공간 3차원과 시간 1차원 외에 추가의 공간의 여섯 여분 차원들과 같은 특이한 특징이다.
두 번째 초끈 혁명이라고 불리는 것에서, 끈 이론과 일반 상대성이론과 초중력으로 알려진 초대칭성의 어떤 통일 양자 중력의 독특하게 정의되고 또한 일관된 이론을 구성하는, M 이론으로 알려진 한 가설적 11차원 모형의 일부를 형성한다. 그렇지만, 현재 이해되는 것처럼 끈 이론은, 소위 "끈 풍경"을 구성하는 매우 많은 수(일부 추정치에 따르면 10500)의 일관된 진공들을 인정한다. 이 대규모 해들의 일족을 분류하는 것은 여전히 한 주요한 도전으로 남아 있다.