stanford-oval/wikipedia huggingface dataset:
국도 제331호선 (일본)
노선 개황 > 기상 악화 시 통행 규제 구간

나고시 후타미삼거리로부터 약 1.4 km 구간 (연속 강우량이 250 mm 이상일 경우)
나고시 데니야에서 구니가미군 히가시촌 다이라 사이의 구간 (연속 강우량이 200 mm 이상일 경우)
노선 개황 > 미치노에키

도요사키(일본어판) (도요사키시 도요사키, 도요사키 도로)
이토만(일본어판) (이토만시 니시자키(일본어판), 이토만 도로)
지리 > 통과하는 지자체

오키나와현
나하시 - 도미구스쿠시 - 시마지리군 야에세정 - 난조시 - 시마지리군 요나바루정 - 나카가미군 (니시하라정 - 나카구스쿠촌 - 기타나카구스쿠촌) - 오키나와시 - 우루마시 - 구니가미군 긴정 - 기노자촌 - 나고시 - 구니가미군 히가시촌 - 구니가미군 오기미촌
지리 > 통과하는 도로

오키나와 자동차도(일본어판, 중국어판)
나하 공항 자동차도(일본어판, 중국어판)
국도 제58호선
국도 제332호선
국도 제507호선
국도 제329호선
국도 제330호선
오키나와현도 제7호선
오키나와현도 제231호선
오키나와현도 제221호선
오키나와현도 제256호선
오키나와현도 제249호선
오키나와현도 제250호선
오키나와현도 제77호선
오키나와현도 제223호선
오키나와현도 제15호선
오키나와현도 제17호선
오키나와현도 제48호선
오키나와현도 제137호선
오키나와현도 제236호선
오키나와현도 제86호선
오키나와현도 제138호선
오키나와현도 제38호선
오키나와현도 제34호선
오키나와현도 제35호선
오키나와현도 제146호선
오키나와현도 제81호선
오키나와현도 제227호선
오키나와현도 제22호선
오키나와현도 제85호선
오키나와현도 제20호선
오키나와현도 제75호선
오키나와현도 제74호선
오키나와현도 제16호선
오키나와현도 제36호선
오키나와현도 제255호선
오키나와현도 제6호선
오키나와현도 제73호선
오키나와현도 제88호선
오키나와현도 제104호선
오키나와현도 제234호선
오키나와현도 제71호선
오키나와현도 제13호선
오키나와현도 제18호선
오키나와현도 제14호선
오키나와현도 제70호선
오키나와현도 제9호선
갤러리

오키나와현 나하시 안을 질주하고 있는 국도 제331호선
국도 제331호선
기점 ~ 나하시 가키노하나초 교차로
한화디펜스

다른 뜻에 대해서는 한화디펜스_(2009_~_2019년_기업) 문서를 참고하십시오.
한화디펜스(Hanwha Defense)는 구 한화테크윈의 지상방산부분인 한화지상방산이 두산인프라코어의 방산부분을 인수하고 자회사로 두고 있던 구 한화디펜스를 합병해 생긴 회사다. 이전의 명칭은 두산DST였다.
주요 제품

화력체계
K9 자주포, K10 탄약운반장갑차, K77 사격지휘장갑차, 천궁 발사대, K55A1 자주포, K56 탄약운반장갑차, K105A1 자주포
기동체계
120밀리 자주박격포, K21 보병전투장갑차, K200A1 한국형 보병전투장갑차, REDBACK(레드백) 미래형 궤도장갑차, 타이곤6×6 차륜형장갑차, 화생방-II (장갑형/차량형), KAAV(한국형 상륙돌격장갑차)
대공체계
비호복합, 30mm 차륜형대공포, 천마, 차기대공화기, 노봉 40mm 쌍열 함포, 육군용 발칸, 해군용 발칸
무인화체계
국방로봇 : 다목적 무인차량, 무인수색차량, 폭발물 탐지/제거 로봇, 소형정찰로봇, 급조폭발물(IED) 탐지/제저 로봇, SG(Smart Grenade)로봇
원격사격통제체계 : 차륜형장갑차 원격사격통제체계, 복합화기형 원격사격통제체계, 함정용 원격사격통제체계
잠수함용 리튬전지체계
연혁

1977 회사 설립
1978 방산 업체 지정
1984 K55 자주포 양산, K200 한국형 보병전투장갑차 개발
1993 K200 말레이시아 수출
1995 K77 사격지휘장갑차, K200A1 전투장갑차 양산
1998 KAAV 한국형 상륙돌격장갑차 양산
1999 K9 자주포, 천마 양산
2001 K9 자주포 터키 수출
2004 바라쿠다(4×4) 인도네시아 수출, 30mm 자주대공포 비호 양산
2006 K10 탄약운반장갑차 양산
2007 무인전투장비개발 착수
2008 K21 보병전투장갑차 양산
2011 K55A1 성능개량 자주포 양산
2013 타란툴라(6×6) 인도네시아 수출
2014 K9 자주포 폴란드 수출
2015 비호복합, 천궁 양산, 바라쿠다(4×4) 베트남 수출
2016 AAV 상륙돌격장갑차 필리핀 수출
2017 K9 자주포 인도·핀란드·노르웨이 수출, K10 탄약운반장갑차 노르웨이 수출, 한화지상방산 출범
2018 K9 자주포 에스토니아 수출
2019 복합화기 원격사격통제체계 체계개발 완료
2020 120밀리 자주박격포, 30mm 차륜형대공포 양산, K9 자주포 호주군 획득사업 우선협상대상자 선정, 폭발물 탐지/제거 로봇 체계개발 수주
2021 한국형 자주도하장비 M3K 수주
2022 한화에어로스페이스와 흡수합병
같이 보기

한화비전
한화에어로스페이스
1976년 동계 올림픽 불가리아 선수단

| 올림픽 불가리아 선수단 |
| --- | --- | --- | --- | --- |
  불가리아의 국기
IOC 코드: BUL
NOC: 불가리아 올림픽 위원회 공식 웹사이트
1976년 동계 올림픽 선수단
메달 집계:  0
역대 선수단
하계 올림픽
 1896 ·  1900 ·  1904 ·  1908 ·  1912 ·  1920 ·  1924 ·  1928 ·  1932 ·  1936 ·  1948 ·  1952 ·  1956 ·  1960 ·  1964 ·  1968 ·  1972 ·  1976 ·  1980 ·  1984 ·  1988 ·  1992 ·  1996 ·  2000 ·  2004 ·  2008 ·  2012 ·  2016 ·  2020 ·  2024
동계 올림픽
 1936 ·  1948 ·  1952 ·  1956 ·  1960 ·  1964 ·  1968 ·  1972 ·  1976 ·  1980 ·  1984 ·  1988 ·  1992 ·  1994 ·  1998 ·  2002 ·  2006 ·  2010 ·  2014 ·  2018
하계 청소년 올림픽
 2010 ·  2014 ·  2018
동계 청소년 올림픽
 2012 ·  2016
올림픽 불가리아 선수단
불가리아는 오스트리아 인스브루크에서 열린 1976년 동계 올림픽에 참가했다.
참조

올림픽 공식 결과 보관됨 2012-02-04 - 웨이백 머신
| v t e1976년 동계 올림픽 선수단 |
| --- | --- |
아메리카:  미국  아르헨티나  캐나다 
아시아:  대한민국  레바논  몽골  이란  일본  조선민주주의인민공화국  중화민국  필리핀 
오세아니아:  뉴질랜드  오스트레일리아 
유럽:  그리스  네덜란드  노르웨이  동독  루마니아  리히텐슈타인  벨기에  불가리아  서독  소련  스웨덴  스위스  스페인  안도라  영국  오스트리아  유고슬라비아  이탈리아  체코슬로바키아  폴란드  프랑스  핀란드  헝가리
코리올리 효과

코리올리 효과(Coriolis effect)는 전향력 또는 코리올리 힘(Coriolis force)이라고도 하며, 회전하는 계에서 느껴지는 관성력으로, 1835년 프랑스의 과학자 코리올리가 처음 설명해 냈다.
굵은 글꼴은 그 물리량이 벡터라는 점을 나타내고, m은 질량, v는 물체의 계에서의 속도를, Ω는 계가 돌고 있는 각속도를 나타낸다.
정의 > 코리올리 효과

코리올리 힘의 발생원인은 각운동량 보존법칙에 의해 발생한다. 각운동량 보존법칙은 각운동량이 시간에 대해 일정하다는 것을 말한다.
만약 어떤 원점을 기준으로 계에 돌림힘이 작용하지 않으면
이 되어 각운동량이 보존되게 된다. 이를 각운동량 보존법칙 또는 간단히 각운동량보존이라고 부른다.
회전하는 좌표계 내에서 물체가 운동을 하는 경우 회전축에 대해 반지름이 줄어드는 경우에는 줄어드는 반지름에 대해 속도가 변화하게 된다. 이 결과 회전좌표계는 코리올리힘과, 가로힘이 발생한다.
발생원인 > 회전 좌표계 > 회전좌표계

좌표계 x, y, z와 좌표계 x', y', z'을 보자 두 좌표계의 원점은 같다. 각각의 경우에 대해 벡터  \mathbf {r} .은 두 좌표계에서 다음과 같이 표시된다.
\mathbf {r} =x{\hat {x}}+y{\hat {y}}+z{\hat {z}}. (x, y, z 좌표)
\mathbf {r} =x'{\hat {x}}'+y'{\hat {y}}'+z'{\hat {z}}'. (x', y', z' 좌표계)
벡터의 내적을 이용해 x, y, z를 ( \ x',{\hat {x}}',{\hat {x}}.), ( \ y',{\hat {y}}',{\hat {y}}.), ( \ z',{\hat {z}}',{\hat {z}}.)으로 표현할 수 있다. 내적의 방법은 다음과 같다.
\mathbf {r} {\hat {x}}=x=(x'{\hat {x}}'+y'{\hat {y}}'+z'{\hat {z}}')({\hat {x}})=x'({\hat {x}}'{\hat {x}})+y'({\hat {y}}'{\hat {x}})+z'({\hat {z}}'{\hat {x}}).
\mathbf {r} {\hat {y}}=y=(x'{\hat {x}}'+y'{\hat {y}}'+z'{\hat {z}}')({\hat {y}})=x'({\hat {x}}'{\hat {y}})+y'({\hat {y}}'{\hat {y}})+z'({\hat {z}}'{\hat {y}}).
\mathbf {r} {\hat {z}}=z=(x'{\hat {x}}'+y'{\hat {y}}'+z'{\hat {z}}')({\hat {z}})=x'({\hat {x}}'{\hat {z}})+y'({\hat {y}}'{\hat {z}})+z'({\hat {z}}'{\hat {z}}).
으로 표현되는 것을 확인할 수 있다.
발생원인 > 회전 좌표계 > 회전하는 벡터의 속도

벡터  \mathbf {A} .가 축 ox를 기준으로  \mathbf {\Omega } .의 각속도로 회전하고 있다고 하자.
그런경우 벡터  \mathbf {A} .의 속도  \mathbf {v} ={\frac {d\mathbf {A} }{dt}}. 는 다음과 같이 표현된다.
{\frac {d\mathbf {A} }{dt}}=\mathbf {\Omega } \times \mathbf {A}
|{\frac {d\mathbf {A} }{dt}}|=|\mathbf {\Omega } \times \mathbf {A} |=wA\sin \theta
발생원인 > 회전하는 좌표계에서 벡터의 속도와 가속도 > 회전하는 좌표계에서 벡터의 속도

회전좌표계의 경우에는 원점을 기준으로 좌표축 x', y', z' 이 회전하는 것으로 생각할 수 있다. 좌표계가 서로 다른 경우 두 좌표계에서 상대적인 속도는 다음과 같다.
{\frac {d\mathbf {A} }{dt}}={\frac {d\mathbf {A'} }{dt}}+V
이를 바탕으로 회전좌표계에서 x', y', z'의 단위벡터의 회전을 적용하여 표현하면 다음과 같을까?
{\frac {d\mathbf {A} }{dt}}={\frac {d'\mathbf {A} }{dt}}+\mathbf {A_{x}'} (\mathbf {\Omega } \times \mathbf {{\hat {x}}'} )+\mathbf {A_{y}'} (\mathbf {\Omega } \times \mathbf {{\hat {y}}'} )+\mathbf {A_{z}'} (\mathbf {\Omega } \times \mathbf {{\hat {z}}'} )
발생원인 > 회전하는 좌표계에서 벡터의 속도와 가속도 > 회전하는 좌표계에서 벡터의 가속도

축의 회전에 따른 속도는  {\frac {d\mathbf {A} }{dt}}={\frac {d'\mathbf {A} }{dt}}+\mathbf {\Omega } \times \mathbf {A} 이다. 이를 한번 더 시간에 대해 미분을 하면 다음과 같겠냐?
{\frac {d^{2}\mathbf {A} }{dt^{2}}}={\frac {d}{dt}}({\frac {d'\mathbf {A} }{dt}}+\mathbf {\Omega } \times \mathbf {A} )
발생원인 > 코리올리 정리 및 코리올리 힘 > 코리올리 힘

뉴턴의 운동방정식이 x, y, z 좌표계에서 성립한다고 가정하면 x', y', z' 좌표계에서 아래의 식을 만족한다.
\mathbf {F} =m{\frac {d'^{2}\mathbf {r} }{dt^{2}}}+2m\mathbf {\Omega } \times {\frac {d'\mathbf {r} }{dt}}+m\mathbf {\Omega } \times (\mathbf {\Omega } \times \mathbf {r} )+m{\frac {d\mathbf {\Omega } }{dt}}\times \mathbf {r}
우변의 둘째, 셋째 그리고 넷째 우흥을 왼쪽으로 옮기면 뉴턴의 운동 방정식과 비슷한 꼴의 운동방정식이 된다.
m{\frac {d'^{2}\mathbf {r} }{dt^{2}}}=\mathbf {F} -2m\mathbf {\Omega } \times {\frac {d'\mathbf {r} }{dt}}-m\mathbf {\Omega } \times (\mathbf {\Omega } \times \mathbf {r} )-m{\frac {d\mathbf {\Omega } }{dt}}\times \mathbf {r}
오른쪽 둘째 항은 코리올리 힘(Coriolis Force)이라고 부른다. 그리고 오른쪽 셋째 항은 원심력(Centripetal Force)이라고 한다. 마지막 항은 가로 힘(Transverse Force)이며 회전 각속도가 일정하지 않은 경우에만 나타난다. 원심력과 코리올리 힘을 도입한다면, 회전하고 있는 좌표계에 대한 운동방정식은 고정된 좌표계에 대해서 같다. 그리고 원심력과 코리올리 힘은 실제 힘이 아니라 회전하고 있는 좌표계에서 나타나는 가상의 힘(Fictitious Force)이다.
코리올리 힘의 예 > 북반구에서의 바람의 우측편향

적도에서 북풍이 부는 경우에도 바람은 코리올리 힘을 받게 된다. 코리올리 힘은 다음과 같은 공식에 의해 계산된다.
지구는 자전 축을 중심으로  \mathbf {\Omega } 의 각속도로 회전하고 있고, 바람은  {\frac {d'\mathbf {r} }{dt}} 북쪽으로 이동한다고 할 수 있지만 실제 지구는 둥글기 때문에 기울어져서 고위도쪽을 향하게 된다. 이때 코리올리 정리를 통해 바람이 받는 힘의 방향을 알 수 있다. 이 때의 코리올리 힘의 방향은 동쪽을 향하게 된다. 즉 운동방향에 대해 오른쪽으로 편향하게 된다는 것을 확인할 수 있다. 수식의 결과가 아니라 각운동량 보존법칙을 적용해보아도 쉽게 우측편향된다는 것을 확인할 수 있다. 적도를 중심으로 바람이 고위도 쪽으로 바람이 부는 경우 지구가 타원형이기 때문에 고위도쪽으로 이동할수록 자전축에 대해 거리가 줄어들게 된다. 이 때에도 각운동량은 보존되어야 한다. 회전축을 중심으로 거리가 줄어들었기 때문에 각속도가 그만큼 증가해야 할 것이다. 이렇게 생각한다면 고위도로 바람이 불면 불수록 반지름이 더더욱 줄어들기 때문에 상대적으로 각속도는 증가하게 된다. 그결과 바람은 우측편향하여 불게 된다.
코리올리 힘의 예 > 푸코의 진자

코리올리의 힘이 적용되는 또 다른 예는 푸코의 진자이다. 푸코의 진자는 어떤 수직면에서 자유롭게 흔들리는 줄에 매단 추이다. 진자는 정확한 수직면에서 흔들리기 시작하는데, 진동하는 수직축에 대해 몇 시간의 주기 동안 천천히 옆돌기를 한다. 진자가 긴 시간의 주기동안에 자유로이 계속하여 흔들릴 수 있도록, 추는 무거운 것으로 하고 줄은 아주 길게 한다.
질량 m인 흔들이 추의 운동의 중심을 원점으로 택하고, 이때 벡터  \mathbf {r} 은 진자의 작은 진동에 대해 거의 수평이다. 북반구에서
 \mathbf {\Omega } 는 수직과 예각을 이룬다. 줄의 장력을  \mathbf {\tau }  라고 쓰고, 회전좌표계에서 발생하는 원심력과 중력을  \mathbf {g_{e}} =\mathbf {g} -m\mathbf {\Omega } \times (\mathbf {\Omega } \times \mathbf {r} ) 라고 생각하면 추의 운동방정식은 다음과 같이 전개 된다.
코리올리 힘에 의해 진자는 수평방향으로 일정한 각속도 \mathbf {w} 로 진동을 하게 된다. 그리고  \mathbf {\hat {z}}  을 회전축을 삼고,  \mathbf {w} 로 회전하는 좌표계를 새로 도입하면 이 계에 대한 시간 도함수는  {\frac {d''}{dt}} 로 나타날 것이다. 그러므로  {\frac {d'\mathbf {r} }{dt}}를  {\frac {d''r}{dt}}로 나타낸 것은 다음과 같다.
이를 추의 운동방정식에 적용하면 다음과 같은 식이 된다.
각속도 \mathbf {w} 로 회전을 하는 좌표계를 중심으로 나타내면 다음과 같다.
{\frac {d''^{2}\mathbf {r} }{dt^{2}}}=\mathbf {\tau } +m\mathbf {g_{e}} --2m\mathbf {\Omega } \times ({\frac {d''\mathbf {r} }{dt}}+\mathbf {w} \mathbf {\hat {z}} \times \mathbf {r} )-2m\mathbf {w^{2}} \mathbf {\hat {z}} \times (\mathbf {\hat {z}} \times \mathbf {r} )-2m\mathbf {w^{2}} \mathbf {\hat {z}} \times {\frac {d'\mathbf {r} }{dt}}
위의 식에서 오른쪽에 있는 모든 벡터는 마지막 항을 빼고는 진자가 있는 수직면에 있다. 하지만 작은 진동에 대해  {\frac {d''\mathbf {r} }{dt}} 이 실제로 수평이므로,  \mathbf {\Omega } +\mathbf {\hat {z}} w를 수평으로 만들어 마지막 항도 이 수직면에 있도록 할 수 있다.
\mathbf {\Omega } 는 돌고있는 지구의 각속도이고,  \mathbf {w} 는 지구에 대해 돌고있는 좌표계의 각속도이다.  \theta 는 지구 축과 수직사이의 각이다. 수직은  \mathbf {g_{e}}  방향을 따른다.
위의 식을 보면 결과적으로 지구에서 푸코의 진자는 각속도  \mathbf {w}  로 옆으로 회전한다는 것을 말한다. 북반구에서 내려다 볼 때 그 회전은 시계방향이 된다.
같이 보기

세차운동
관성력
고전역학
참고 자료

Marion, B. Stephen Thornton. 『고전 동역학』. 전일동 역. 서울 : 홍릉과학출판사, 2002.
Symon. 『역학』 안동환 외 역. 서울 : 대웅출판사, 1999.
문희태. 『고전역학』. 서울 : 서울대학교출판부, 2006.
우흥
붱
| --- | --- |
전거 통제: 국가 :  독일  이스라엘  미국 
그림 1:각운동량 보존법칙에 의해 회전판의 붉은 점에서 보았을 때 물체는 진행방향의 왼쪽으로 움직이는 것처럼 보인다.
그림 : 회전하는 좌표계에서 벡터.
그림 3: 북반구에서 저기압의 경우 코리올리 힘에 의해 바람은 진행방향에 대해 오른쪽으로 편향하게 되고 이로 인해 저기압에서는 반시계방향으로 토크가 발생하게 된다. 이 때문에 저기압에서 바람은 반시계방향으로 불게 된다.
그림4 : 북반구 저기압에서의 바람 방향은 반시계방향이다.
푸코의 진자. \mathbf {w} 각속도(푸코진자의 수평방향 각속도)로 회전하는 계에서 보았을 때 진자는 단순히 단진자 운동을 하는 것을 알 수 있다.
1980년 동계 올림픽 오스트리아 선수단

| 올림픽 오스트리아 선수단 |
| --- | --- | --- | --- | --- |
  오스트리아의 국기
IOC 코드: AUT
NOC: 오스트리아 올림픽 위원회 공식 웹사이트
1980년 동계 올림픽 선수단
참가 선수: 43명 (남자: 33명, 여자: 10명)
참가 종목: 6개 종목, 18개 세부 종목
기수: 아네마리에 모서프뢸
| 메달 집계 종합 4위 |  3 |  2 |  2 |  7 |
역대 선수단
하계 올림픽
 1896 ·  1900 ·  1904 ·  1908 ·  1912 ·  1920 ·  1924 ·  1928 ·  1932 ·  1936 ·  1948 ·  1952 ·  1956 ·  1960 ·  1964 ·  1968 ·  1972 ·  1976 ·  1980 ·  1984 ·  1988 ·  1992 ·  1996 ·  2000 ·  2004 ·  2008 ·  2012 ·  2016 ·  2020 ·  2024
동계 올림픽
 1924 ·  1928 ·  1932 ·  1936 ·  1948 ·  1952 ·  1956 ·  1960 ·  1964 ·  1968 ·  1972 ·  1976 ·  1980 ·  1984 ·  1988 ·  1992 ·  1994 ·  1998 ·  2002 ·  2006 ·  2010 ·  2014 ·  2018 ·  2022
하계 청소년 올림픽
 2010 ·  2014 ·  2018
동계 청소년 올림픽
 2012 ·  2016 ·  2020 ·  2024
올림픽 오스트리아 선수단
1980년 동계 올림픽 오스트리아 선수단은 미국 레이크플래시드에서 개최된 1980년 동계 올림픽에 참가한 올림픽 오스트리아 선수단이다.
메달 집계 > 종목별 메달 수

| 0 | 1 | 2 | 3 | 4 |
| --- | --- | --- | --- | --- |
| 종목 |  |  |  | 합계 |
참고 자료

올림픽 공식 결과 보관됨 2012-02-04 - 웨이백 머신
(영어) “Austria at the 1980 Lake Placid Winter Games”. SR/Olympic Sports. 2008년 12월 8일에 원본 문서에서 보존된 문서. 2011년 10월 15일에 확인함.
| v t e1980년 동계 올림픽 선수단 |
| --- | --- |
아메리카:  미국  볼리비아  아르헨티나  캐나다  코스타리카 
아시아:  대한민국  레바논  몽골  일본  중화인민공화국 
오세아니아:  뉴질랜드  오스트레일리아 
유럽:  그리스  네덜란드  노르웨이  동독  서독  루마니아  리히텐슈타인  벨기에  불가리아  소련  스웨덴  스위스  스페인  아이슬란드  안도라  영국  오스트리아  유고슬라비아  이탈리아  체코슬로바키아  키프로스  폴란드  프랑스  핀란드  헝가리
미하일 프룬제

|  미하일 바실레예비치 프룬제 Михаил Васильевич Фрунзе |
| --- | --- |

 소련의 군사해사인민위원
임기 : 1925년 1월 15일-1925년 10월 31일
전임 : 레프 트로츠키
후임 : 클리멘트 보로실로프
대통령 : 미하일 칼리닌
총리 : 알렉세이 리코프

 소련의 혁명군사평의회 주석
임기 : 1925년 1월 26일-1925년 10월 31일
전임 : 레프 트로츠키
후임 : 클리멘트 보로실로프
부주석 : 이오시프 운슐리흐트

 소련의 혁명군사평의회 주석대리
임기 : 1924년 3월 11일-1925년 1월 26일
전임 : 에프라임 스클랸스키
후임 : 이오시프 운슐리흐트
주석 : 레프 트로츠키

 소련의 노농적군 총참모장
임기 : 1924년 4월-1925년 1월
전임 : (신설)
후임 : 세르게이 카메네프

 전연방 공산당의 제13차 정치국 후보국원
임기 : 1924년 6월 2일-1925년 10월 31일

신상정보
출생일 : 1885년 2월 2일(1885-02-02)
출생지 :  러시아 제국 러시아령 튀르케스탄 비슈케크
사망일 : 1925년 10월 31일(1925-10-31)(40세)
사망지 :  소련 모스크바
정당 : 전연방 공산당
서명 : 
군사 경력

복무 :  러시아 SFSR,  소련
복무기간 : 1917년-1925년
지휘 : 노농 적군 동부 전선군 남부 집단군 노농 적군 동부 전선군 노농 적군 총참모장
주요 참전 : 러시아 내전   부하라 혁명
미하일 바실레예비치 프룬제(러시아어: Михаил Васильевич Фрунзе; 루마니아어: Mihail Vasilievici Frunză: 1885년 2월 2일 ~ 1925년 10월 31일)는 소련의 군인이자 혁명가이다.
생애

제정러시아의 중앙아시아에 위치한 비슈케크에서 루마니아 출신 농민의 아들로 태어났다. 이후 상트페테르부르크 종합기술학교를 다녔고, 곧 혁명운동에 뛰어들었다.
1903년 러시아사회민주노동당의 런던 당대회에서 레닌의 볼셰비키와 마르토프의 멘셰비키가 분당할 때, 그는 레닌의 편에 가담하였다. 이후 1905년의 혁명에서 주된 지도자로 나섰으나 체포되어 사형을 언도받았다. 이후 감형되어 시베리아에서 10년간 강제노동형에 복무하다 치타로 탈출하여 볼셰비키의 지역당기관지의 편집장으로 나섰다.
1917년 2월 혁명이 발발하자 민스크에서 민병대를 조직하고 벨라루스 소비에트의 위원장에 선출되었다. 이후 모스크바로 이동하여 시를 장악하는 데 공을 세웠다. 1918년에는 우크라이나의 보즈네센스크 지방의 군사인민위원이 되었고, 내전이 격화되자 붉은군대의 남부 총사령관이 되었다. 이후 트로츠키로부터 동부전선 총사령관에 임명되어 각지에서 반혁명군을 진압하였다.
1921년 볼셰비키 중앙위원회의 위원이 되었고, 1925년에는 혁명군사평의회 주석이 되었다. 정치적으로 그는 지노비에프 지지자로서 스탈린과 대립하였다. 1925년 10월 31일 위의 종양을 제거하기 위해 수술대에 올랐다가 마취제인 클로로포름 과다흡입으로 사망하였다. 이는 스탈린의 음모라는 설이 있다.
기타

소련군의 고급군사교육기관이었던 프룬제 군사 아카데미는 그의 이름을 딴 것이다.
엘알 이스라엘 항공 1862편 추락 사고

| 엘알 이스라엘 항공 1862편 추락 사고 |
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개요
발생일시: 1992년 10월 4일
발생유형: 추락사고
발생원인: 정비 불량 및 금속 손상
발생장소: 네덜란드 암스테르담 교외 베이르마 메이아 지구
사망자: 43 (승무원 전원 + 지상 40명)
생존자: 0
첫 번째 항공기
기종: 보잉 747-258F
소속: 엘알 이스라엘 항공
등록번호: 4X-AXG
출발지: 뉴욕 존 F. 케네디 국제공항
경유지: 암스테르담 스키폴 국제공항
목적지: 벤구리온 국제공항
탑승승객: 0
승무원: 3
엘알 이스라엘 항공 1862편(영어: El Al Flight 1862, 히브리어: אסון ביילמר)은 존 F. 케네디 국제공항을 출발해 벤구리온 국제공항으로 향하던 항공편으로, 이륙 직후 고층 아파트로 돌진한 후 추락했다. 이 사고로 승객과 승무원 아파트 주민을 포함한 43명이 사망했다.
개요

1992년 10월 4일, 네덜란드 암스테르담의 스히폴 국제공항에서 이륙한 이스라엘의 엘알 이스라엘 항공의 이 항공기는 뉴욕의 존 F. 케네디 국제공항을 출발해 암스테르담의 스키폴 국제공항을 경유해 텔아비브의 벤구리온 국제공항으로 향할 예정이었다. 기종은 보잉 747-200F 화물기로 기체 기호는 4X-AXG이며 1979년에 제조하였다. 이륙한 지 6분이 지난 후 주날개와 엔진을 이음과 연결하는 핀인 휴즈핀이 금속이 손상되면서 이륙을 하다가 고정한 나사가 떨어저 나가면서 제 3 엔진이 파손되어 떨어져 나간 다음 제 4 엔진과 충돌해 오른쪽 날개가 파괴되면서 기체가 흔들리기 시작하였다. 한편 엘알 이스라엘 항공 1862편은 오른쪽 날개가 손상된 채 스키폴국제공항에 다시 진입하려고 하였다. 하지만 활주로에 가까스로 도착하기 전 2개의 엔진이 떨어져 나간 오른쪽 날개의 양력 부족으로 인해 더 이상 조종이 불가능하게 되었다. 이륙한 지 8분이 지난 후에 암스테르담 교외에 위치한 베이르마 메이아 지구의 고층 아파트에 추락하여 승객과 승무원을 포함한 3명과 아파트 주민 39명을 비롯해 총 42명이 숨졌다. 아파트와 충돌하면서 일부 건물이 파괴되었고 희생자 모두 비행기가 충돌한 곳에 거주해 있었다. 현재는 충돌한 아파트는 철거되어 위령비를 세우게 되었다.
당시 이스라엘은 중동 지역과 전쟁을 벌였기 때문에 전쟁에 지원하는 군용품과 사린의 원료가 되는 성분이 포함되었다. 또한 기체에 매스 밸런스와 감손 우라늄이 실려져 있어서 주민이 건강 문제로 인해 법정을 제기 하였지만 네덜란드 정부는 보상 요구를 거부하였다.
사고 원인

엘알 이스라엘 항공 1862편이 스키폴국제공항에서 이륙한 직후 2개의 엔진이 손상되어 오른쪽 날개가 손상이 되었으나 순항 속도로 운항했기 때문에 양력이 확보되고 있었다. 하지만 착륙 태세에 들어가면서 속도가 감소되었고 양력이 줄어들면서 오른쪽 날개가 실속해 오른쪽으로 선회한 다음에 추락하였다. 이를 토대로 조사한 결과 휴즈핀의 손상이 심했고 손상된 자국을 토대로 확인한 결과 심각한 것으로 드러났다. 한편 사고 이후 보잉사는 보잉 747 기종을 사용하고 있는 항공사에게 엔진 리콜을 명령하여 모든 보잉 747 기종을 모두 리콜하여 수리하였다.
사진

엘알 이스라엘 항공 1862편 추락 사고 위령비
엘알 이스라엘 항공 1862편 추락 사고 위령비 공원
엘알 이스라엘 항공 1862편 추락 경로
엘알 이스라엘 항공 1862편 추락 장소 앞면
엘알 이스라엘 항공 1862편 추락 장소 뒷면
같이 보기

항공 안전
중화항공 358편 추락 사고
보잉 KC-135 스트래토탱커
아메리칸 항공 191편 추락 사고
구마모토현민 TV

구마모토현민 TV(熊本県民テレビ)는 1982년 4월 1일 구마모토현의 3번째 민영방송국으로 개국했으며 약칭은 KKT, 콜사인은 JOQI-DTV이다.
개요

개국당시 TV 구마모토가 가맹했던 NNN·NNS 가맹국 자격을 계승해 구마모토 방송과 TV 구마모토에서 프로그램들을 이행 받았다.
개국 당초부터 완전가맹국이었지만 구마모토 아사히 방송(KAB)이 개국하기 전이었기 때문에 지역방송 시간대에 일부 TV아사히 계열 프로그램도 방송했다.
연혁

1981년 11월 26일 회사가 설립되었다.
1982년 4월 1일 구마모토현 3번째 민간 텔레비전 방송국으로서 개국하였다.
2005년 1월 자사의 와이드 프로그램 테레비타민에서 방송이 조작되었다는 사실이 발각되어 3월 총무성으로부터 엄중한 주의를 받았다.
2006년 11월 1일　지상파 디지털 텔레비전 시험 방송이 개시되었다.
2006년 12월 1일　지상파 디지털 텔레비전 본방송을 개시하였다.(콜사인：JOQI-DTV)
2011년 7월 25일 지상파 아날로그 텔레비전 본방송이 완전히 종료되었다.
특징

사옥의 모습이 TV 니가타의 사옥과 비슷하다.(설계비 절약을 위해서였다고 전해진다.)
말없이 프로그램 송출을 중단하는 일이 많다고 한다.
1997년, 후쿠오카 방송이 CM미방영 사건을 일으켜 NNS에서 1년간의 회원 활동 정지 처분을 받았을 때, KKT가 규슈지역 NNS 중심국 역할을 수행했다.
구마모토현에 있는 다른 텔레비전·라디오 방송국

NHK 구마모토 방송국
구마모토 방송(RKK)(TV는 도쿄 방송 계열국, 라디오는 JRN&NRN계열국)
구마모토 아사히 방송(KAB)(TV 아사히계열)
TV 구마모토(TKU)(후지 TV 계열)
FM구마모토(JFN 계열)
기후

다른 뜻에 대해서는 기후 (동음이의) 문서를 참고하십시오.
기후(氣候, climate)는 특정 장소에서 해마다 되풀이되는 보편적인 대기의 종합적인 상태를 말한다. 기후는 계속하여 변동하기 때문에 최근 30년 사이의 평균 값으로 현재 기후의 기준을 삼는다. 이를 기후 평년값 또는 예년이라고 한다. 최근 들어 기후의 변화폭이 커지면서 10년 단위의 평균을 따로 산출하여 기후 변화 지표로 삼고 있다. 한편 대기의 상태는 시시각각 변하며 날씨는 이러한 대기의 자연적 변화를 가리키는 말이다. 날씨는 계절에 따라 계속하여 변하며 매일 매일이 다르지만 이러한 변화에는 일정한 패턴이 있어 이를 기후라고 한다. 물론 기후 역시 장기간에 걸쳐 계속하여 변화한다. 현대에 들어 가속되는 지구 온난화는 급격한 기후 변화를 가져오고 있다.
한 지역의 기후는 다양한 요소에 의해 결정된다. 기후를 결정하는 요인들의 상호 작용을 기후계라고 한다. 기후계를 이루는 요소들로는 대기권, 수권, 암석권, 빙하권, 생물권이 있다. 기후계는 판 구조의 변화, 지구의 궤도 변화와 같은 자연적 원인과 온실 가스, 토지 이용의 변화와 같은 인위적 원인의 영향을 받아 끊임 없이 변화한다.
기후의 특성은 생태계를 포함한 다양한 영역에 영향을 준다. 한 지역의 기후 특성은 기온, 습도, 강수, 구름, 바람과 같은 기후 인자들을 지표를 이용하여 구분할 수 있다. 쾨펜의 기후 구분은 이러한 기후 인자 가운데 기온과 강수를 기준으로 특히 식물의 생태적 특징에 부합하도록 기후를 구분한 것이다.
어원

기(氣)와 후(候)는 원래 절기를 나타내는 용어였다. 황제내경의 소문편 제3권에 다음과 같은 구절이 나온다.
五日謂之候，三候謂之氣，六氣謂之時，四時謂之歲 
 닷새를 합하여 후라고 하며 세 후가 모여 기가 됩니다. 여섯 기를 묶어 한 시(계절)가 되고, 사계절이 모여 한 해를 이룹니다.
반면에 유럽 여러 언어에서 기후를 뜻하는 Climate는 그리스어의 기울어지다는 뜻에서 파생된 낱말이다. 지구 자전축의 기울기가 계절 변화의 원인이라는 점에 착안하여 도입되었다.
정의

기후는 대기 현상이 시간적 공간적으로 일반화된 것을 말한다. 즉 가장 출현 확률이 높은 대기의 종합상태이다. 19세기에는 기후를 대기의 평균상태라 정의하고, 기후요소 관측값의 연, 월 평균값 등의 조합에 의하여 표현하였다. 그러나 장년평균값이라고 해도 반드시 그 곳의 최다빈도를 나타내지 않을 뿐만 아니라, 불규칙적인 현상의 설명이나 서인적 설명에도 불충분하다. 그래서 기후를 매일 매일의 대기의 종합 상태로 나타내 주는 날씨의 중복으로 받아들여 대기대순환이나 요란을 기초로 한 기단, 전선, 기압장, 일기도 등의 출현빈도 분포에 의하여 동적, 종관적으로 받아들이는 견해가 근년에 들어 많이 발달되고 있다.
세계기상기구는 장시간의 기후값으로 30년간의 평균을 사용하되 10년을 주기로 그 값을 갱신하도록 하고 있다. 예를 들어 2004년의 기후 값은 1971년에서 2000년까지 관측한 날씨의 평균값이 된다. 이 평균값은 단순한 산술평균을 의미할 뿐 최빈값이나 중간값을 의미하지는 않는다.
지질시대의 시공간 크기에서 보면 지구는 반복적인 빙하기와 간빙기가 반복되고 있으며, 엘니뇨와 같은 국지적 기상 이변이 반복된다.따라서 기상 현상을 관측하는 시공간의 크기 문제, 국지적 기상 이변, 산업화 이후 인간의 영향으로 인한 지구온난화 같은 현상은 기후의 정확한 정의를 확정하는데 어려움을 주고 있다. 그럼에도 불구하고 일반적인 기후의 정의를 내린다면 "기후란 한 지역에서의 관련된 기후 요소를 지나치게 짧지 않은 기간 동안에 걸쳐 관찰한 전구 통계학적 기술로서 지구 대기권의 성질과 변화를 충분히 상세하게 특징지어 설명하는 것이다."
기후 요소와 기후 인자

기온, 습도, 강수, 구름, 바람과 같이 기후를 나타내는 기본적인 물리량을 기후 요소라 한다. 한편 이러한 기후 요소의 시공간적 분포에 영향을 주는 인자를 기후 인자라 한다.
기후 요소와 기후 인자 > 기후 요소와 기후 시스템

이 부분의 본문은 기후계입니다.
여러 기후 요소들은 서로 복잡하게 연관되어 에너지를 주고 받는다. 이렇게 여러 기후 요소가 서로 얽혀 현재의 기후와 기상 상태를 유지하는 것을 기후 시스템이라 한다. 지구의 기후 시스템은 크게 보아 대기권, 수권, 설빙권, 생물권, 지권 등으로 구성된다. 기후 시스템을 움직이는 에너지의 99.98%는 태양에서 공급되며, 그 외의 에너지는 지구 내부와 지표에서 공급된다. 따라서 지구의 기후 시스템은 태양복사에 의해 유지된다. 기후시스템 속에서 여러 형태의 에너지로 변화하는 태양복사 에너지는 최종적으로 지구장파복사 형태로 우주로 방출된다.
기후 시스템을 이루는 요소들의 결합이 기후 과정을 일으키고 이에 따라 기후 상태와 기후 변화를 일으키며 이 시스템의 요소 사이의 내적 상호작용이 기후를 포함한 대기에서 관찰되는 현상들을 일으킨다. 따라서 기후 시스템 전체를 고려한 기후학은 자연과학의 학제간 연구를 통해 이루어지게 된다.
기후 요소와 기후 인자 > 기후 인자

특정 지역의 기후에 영향을 미치는 기후 인자로는 다음과 같은 것들이 있다.
태양복사의 강도와 위도 변화
해양과 대륙의 분포
해류
탁월풍
고기압과 저기압의 위치
산맥
해발고도
에드워드 노턴 로렌즈는 기후 인자에 따른 기상 변화가 초기 조건에 민감한 것을 나타내는 로렌즈 끌개를 발견하였다. 이는 흔히 나비 효과로 알려져 있다. 혼돈 이론에서 중요하게 다루어지는 로렌즈 끌개는 비슷한 기후 패턴이 반복되는데도 왜 기상 예측을 하기 어려운지를 잘 보여준다.
기후 구분

지구상에서 나타나는 기후 현상은 매우 복잡하다. 또한 기후는 다른 환경과는 달리 시간에 따른 변화도 크다. 그러므로 기후를 쉽게 이해하기 위해서는 비슷한 특성을 기준으로 유형화 할 필요가 있다. 이렇게 일정한 기준으로 기후를 유형별로 분류한 것을 기후 구분이라 한다. 기후의 구분에는 기후의 발생 원인을 중심으로 하는 발생적 기후 구분과 식생과 같이 기후의 특징을 잘 반영할 수 있는 지표를 중심으로 그것의 분포에 영향을 미치는 기후 요소의 평균 값을 기준으로 구분하는 경험적 기후 구분이 있다. 발생적 기후 구분으로는 기단을 기준으로 한 알리소프의 기후 구분이 있으며 경험적 기후 구분으로는 쾨펜의 기후 구분이 대표적이다.
기후 구분 > 발생적 기후 구분

기단  문서를 참고하십시오.
기후 요소에 영향을 주는 기단의 분포를 중심으로 하는 발생적 기후 구분은 세 가지 기준을 통해 기단을 구분하고 있다. 첫 번째 기준은 습도로 건조한 대륙성 기단(c)과 윤습한 해양성 기단(m)으로 구분한다. 두 번째 기준은 기단의 발생 위치에 따른 온도로서 열대(T), 극권역(P), 극지(A), 몬순(M), 적도대(E), 그리고 건조 하강 기류와 같은 특이 기단(S)으로 나뉜다. 세 번째 기준은 기단의 상태에 따른 것으로 주변의 온도보다 낮을 경우 k를 높을 경우 w를 부여한다. 이러한 기단의 구분에 따른 기후는 1950년대부터 일기예보에 도입되었으며 이후 1973년 기후 구분의 한 종류로 자리잡았다.
기후 구분 > 경험적 기후 구분

쾨펜의 기후 구분  문서를 참고하십시오.
1918년 블라디미르 쾨펜이 발표한 쾨펜의 기후 구분이 가장 널리 사용되고 있다. 쾨펜의 기후 구분은 월 및 연 평균 기온과 강수량을 변수로 하여 기후를 구분하는 방법으로 전 세계의 식생대 분포를 설명하기 위해 개발된 것이다. 이후 독일의 기상학자 루돌프 가이거가 1954년과 1961년에 쾨펜의 기후 구분을 수정하였다. 오늘날 일반적으로 쓰이는 쾨펜의 기후 구분은 가이거가 수정한 것이다.
세부적인 기준에 따른 기후 구분은 다음과 같다.
| 0 | 1 | 2 | 3 | 4 | 5 |
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| 기본 기후대 | 기본 기후대 | 세부 기후대 | 표기 | 특징 | 특징 |
| A | 열대 기후 | 열대 우림 기후 | Af | 건조기 없음 |  |
| A | 열대 기후 | 열대 몬순 기후 | Am | 짧은 건조기 |  |
| A | 열대 기후 | 사바나 기후 | Aw | 동계 건조 |  |
| A | 열대 기후 | 열대 하계 소우 기후 | As | 하계 건조 |  |
| B | 건조 기후 | 사막 기후 | BWh | 온난 사막 |  |
| B | 건조 기후 | 사막 기후 | BWk | 한랭 사막 |  |
| B | 건조 기후 | 스텝 기후 | BSh | 온난 스텝 |  |
| B | 건조 기후 | 스텝 기후 | BSk | 한랭 스텝 |  |
| C | 온대 기후 | 온난 습윤 기후 | Cfa | 더운 여름, 건조기 없음 |  |
| C | 온대 기후 | 서안 해양성 기후 | Cfb | 연중 온난, 건조기 없음, 따뜻한 여름 |  |
| C | 온대 기후 | 서안 해양성 기후 | Cfc | 연중 온난, 건조기 없음, 서늘한 여름 |  |
| C | 온대 기후 | 온대 하우 기후 | Cwa | 더운 여름, 짧은 겨울 건조기 |  |
| C | 온대 기후 | 온대 하우 기후 | Cwb | 따뜻한 여름, 짧은 겨울 건조기 |  |
| C | 온대 기후 | 온대 하우 기후 | Cwc | 서늘한 여름, 짧은 겨울 건조기 |  |
| C | 온대 기후 | 지중해성 기후 | Csa | 건조하고 더운 여름 |  |
| C | 온대 기후 | 지중해성 기후 | Csb | 건조하고 따뜻한 여름 |  |
| C | 온대 기후 | 지중해성 기후 | Csc | 건조하고 서늘한 여름 |  |
| D | 냉대 기후 | 냉대 습윤 기후 | Dfa | 동계 한랭, 더운 여름, 건조기 없음 |  |
| D | 냉대 기후 | 냉대 습윤 기후 | Dfb | 동계 한랭, 따뜻한 여름, 건조기 없음 |  |
| D | 냉대 기후 | 냉대 습윤 기후 | Dfc | 동계 한랭, 선선한 여름, 건조기 없음 |  |
| D | 냉대 기후 | 냉대 습윤 기후 | Dfd | 동계 한랭 극심, 선선한 여름, 건조기 없음 |  |
| D | 냉대 기후 | 냉대 동계 소우 기후 | Dwa | 동계 한랭 건조, 더운 여름 |  |
| D | 냉대 기후 | 냉대 동계 소우 기후 | Dwb | 동계 한랭 건조, 따뜻한 여름 |  |
| D | 냉대 기후 | 냉대 동계 소우 기후 | Dwc | 동계 한랭 건조, 선선한 여름 |  |
| D | 냉대 기후 | 냉대 동계 소우 기후 | Dwd | 동계 한랭 극심 건조, 선선한 여름 |  |
| D | 냉대 기후 | 고지 지중해성 기후 | Dsa | 동계 한랭, 덥고 건조한 여름 |  |
| D | 냉대 기후 | 고지 지중해성 기후 | Dsb | 동계 한랭, 따뜻하고 건조한 여름 |  |
| D | 냉대 기후 | 고지 지중해성 기후 | Dsc | 동계 한랭, 선선하고 건조한 여름 |  |
| D | 냉대 기후 | 고지 지중해성 기후 | Dsd | 동계 한랭 극심, 선선하고 건조한 여름 |  |
| E | 한대 기후 | 툰드라 기후 | ET | 여름이 없음 |  |
| E | 한대 기후 | 빙설 기후 | EF | 영구 동토 |  |
기후 변화

이 부분의 본문은 기후 변화입니다.
기후 변화는 현재의 기후계가 자연적인 원인이나 인위적인 원인으로 인해 변화하는 것을 뜻한다. 지구온난화 등을 방지하기 위한 몬트리올 의정서와 같은 국제협정에서는 "직접적 또는 간접적으로 전체 대기의 성분을 바꾸는 인간 활동에 의한, 그리고 비교할 수 있는 시간동안 관찰된 자연적 기후 변동을 포함한 기후의 변화"로 정의하고 있다. 기후 변화에 관한 국제 연합 기본 협약은 인간의 활동에 의한 지구 온난화와는 달리 자연적인 원인에 의한 기후의 변화는 "기후 변이성"이라 구분하고 있다.
인공기후

가장 작은 인공기후는 건물 내의 냉·난방이다. 그러나 이것을 개개의 건물단위로 하지 않고 지역단위로 일괄하여 행하는 지역난방·지역냉방이 이미 실시되고 있고, 도시화 지역으로서 이 시설이 없는 곳은 없다. 대규모의 자연 기후 자체를 바꾸기 위하여 레닌그라드 지구(地球) 물리 중앙관측소 등에서는 북쪽의 자연개조를 연구하고 있다. 북극의 얼음을 녹이기 위하여 표면에 흑색물질(黑色物質)을 살포하거나 특수한 화학물질을 사용하는 안(案)이 있다. 또한 베링해협에 거대한 댐을 쌓아서 난수(暖水)를 끌어들일 것도 검토되고 있다. 이와 같은 자연개조에 있어서 인공기후는 그 결과 열 밸런스·습도순환(濕度循環)이 무너지거나 수위(水位)가 올라가거나 하여 그 파급적인 부작용의 측정이 어렵다.아무튼 후라가 제안한 거대한 돔이나 혹은 에어 커튼의 사용에 의해서 도시지역의 일부는 완전히 전천후식(全天候式)이 되어 개개의 냉·난방은 일정한 평균적 적온(平均的適溫)을 원하는 온습도(溫濕度)로 조절하기 위해서 쓰이게 된다.
같이 보기

기후 변화
블라디미르 쾨펜
쾨펜의 기후 구분
루돌프 가이거
날씨
미기후
1961년 - 1990년의 매 월 평균 기온
쾨펜의 기후 구분
프랭크 램파드

는 여기로 연결됩니다. 다른 뜻에 대해서는 램퍼드 (동음이의) 문서를 참고하십시오.
프랭크 제임스 램파드(영어: Frank James Lampard 프랭크 램퍼드[*], OBE, 1978년 6월 20일~)는 잉글랜드의 전 축구 선수, 현 축구 감독이다.
2001년 웨스트햄 유나이티드에서 첼시로 이적한 후 2014년 첼시를 떠날 때까지 첼시에서 648경기를 소화해 첼시에서 가장 많이 출전한 4번째 선수가 되었고 첼시에서 211골을 넣으며 첼시에서 가장 많은 골을 넣은 선수 기록 또한 가지고 있다. 그리고 페널티 에이리어 바깥에서 41골을 넣어 페널티 에이리어 바깥에서 가장 많은 골을 넣은 프리미어리그 선수 기록을 가지고 있다.
클럽 경력

램파드는 웨스트햄 유나이티드 유스팀 출신으로 2001년 첼시 FC에 입단하였고, 팀 내 현역 선수 중 가장 많은 경기 출장 기록과 최다 득점 기록을 보유하는 등 주축 선수 중 하나로 자리 잡았다. 잉글랜드 축구 국가대표팀에서 중앙 미드필더로 활동했으며, 유로 2004, 2006년 FIFA 월드컵, 2010년 FIFA 월드컵, 2014년 FIFA 월드컵에서 활약하였다.
램파드는 2005-06 시즌에 16골을 기록하여 득점 순위 공동 4위에 오르기도 했다. 2009-10 시즌에는 리그에서만 22골 17도움 기록하며 팀의 프리미어리그와 FA컵 더블에 공헌하였다.
2012-2013 시즌 뉴캐슬 유나이티드와의 25R 경기에서 중거리 슛을 성공시키면서 프리미어리그 최초로 10시즌 연속 두자릿수 득점을 달성하였다.
바이에른 뮌헨과의 2012 UEFA 챔피언스리그 결승전에서는 주장 완장을 차고 경기에 임하였다. (원래 주장인 존 테리는 FC 바르셀로나와의 준결승 2차전에서 퇴장을 당하며 결승전에서 뛸 수 없게 되었다.) 한편, 경기는 1-1로 마무리 되었고, 양팀은 승부차기에 돌입하였다. 3번째 키커로 나온 램파드는 승부차기를 성공시켰다. 결국 승부차기 스코어 4-3으로 승리한 첼시는 창단 후 첫 챔피언스리그 우승을 차지했고 램파드는 주장 자격으로 빅 이어를 들어올렸다.
2012-13 시즌에는 바비 탬블링의 팀 최다 골 기록(370경기 202골)을 갱신하면서 새로운 전기를 마련하였다. 2013-14 시즌을 끝으로 첼시와 램파드는 계약이 종료되었다. 2014-2015 시즌을 앞두고 신생팀 뉴욕 시티와 계약했지만, 팀은 2015시즌부터 MLS 리그에 참가할 예정이었으며 6개월간 임대를 통해 맨체스터 시티에 합류하였다. 그 후, 2014년 9월 21일 이티하드 스타디움에서 열린 첼시와 맨시티의 경기에서 골을 기록하며 프리미어리그 선수로는 최초로 39팀을 상대로 골을 넣은 선수가 되었다.
2014-15 시즌, 레스터 시티와의 16R 경기에서 램파드는 사미르 나스리의 패스를 받아 득점해 총 175골을 성공시켜 티에리 앙리와 EPL 최다골 부문 공동 4위에 오르게 되었다. 그 후, 램파드는 5월 24일 열린 38라운드 사우스햄턴전에서 0-0으로 맞선 전반 31분 선제골을 기록했다. 맨시티는 아게로의 추가골을 더해 2대0으로 승리를 따냈고 2위로 시즌을 마쳤으며, EPL에서 통산 609경기에 출전한 램파드는 177번째 리그골로 EPL 생활을 마무리했다.
맨시티와 계약기간이 끝난 램파드는 뉴욕 시티로 이적하여 2017년 선수 커리어를 마무리 지었고, 2018/2019 시즌부터 더비 카운티 감독을 맡아 생애 첫 지도자 길로 들어섰다. 그 과정에서 2018년 9월 25일에 있었던 카라바오 컵 3라운드 경기에서 첼시 시절 스승이었던 주제 무리뉴가 이끄는 맨유를 승부차기로 꺾어 화제가 되었다.
국가대표팀 경력

2006년 FIFA 월드컵에서 잉글랜드의 조별리그 첫 상대는 파라과이였는데, 그는 이 경기의 맨 오브 더 매치 (Man of the match)에 선정되었다. 그리고 포르투갈과의 8강전 승부차기에서 잉글랜드의 첫 번째 키커로 나섰지만 상대 골키퍼 히카르두에 막혔다. 다음 키커인 오언 하그리브스가 성공했지만, 이후 스티븐 제라드, 제이미 캐러거가 연속으로 실축했고 포르투갈의 마지막 키커로 나선 크리스티아누 호날두가 성공하면서 스코어 3-1로 패했다. 이로써 잉글랜드는 4강 진출에 실패한 것과 동시에 또 다시 승부차기 징크스를 이어가게 됐다.
2010년 FIFA 월드컵에서 잉글랜드의 16강전 상대는 독일이었다. 잉글랜드는 독일에 1-2로 뒤지던 전반 38분 그가 찬 공이 크로스바를 맞고 골라인을 통과했지만 주심은 득점으로 인정하지 않았다. 이 때문에, 오심 논란이 일기도 했다. 잉글랜드는 결국 독일에 1-4로 패했다.