stanford-oval/wikipedia huggingface dataset:
멜빈 캘빈

| 멜빈 캘빈 Melvin Calvin |
| --- | --- |
출생: 1911년 4월 8일 미국 미네소타주 세인트폴
사망: 1997년 1월 8일
성별: 남성
국적: 미국
학력: 미시간 광산공과대학, 미네소타대학 박사
경력: 캘리포니아대학 교수
직업: 화학자
상훈: 1961년 노벨 화학상
멜빈 캘빈 (1962년)
멜빈 캘빈(영어: Melvin Calvin, 1911년 4월 8일 ~ 1997년 1월 8일)은 미국의 화학자로, 식물이 물과 이산화탄소를 이용해 유기물을 합성하는 과정을 밝혀냈다. 1961년 노벨 화학상을 수상했다.
캘빈은 미국 미네소타주 세인트폴에서 태어났고, 미시간 광산공과대학에서 기술교육을 받은 후 화학으로 전환하여, 1935년 미네소타대학에서 학위를 받았다. 이어 영국으로 건너가 맨체스터대학에서 폴라니의 지도하에 물리화학을 연구하였다. 1937년 귀국하여 캘리포니아대학 교수가 되었다. 그의 업적은 조류(藻類)세포의 재생기간, 암세포의 증식과 성장에 미치는 중수(重水)의 영향, 유기화합물의 색과 구조, 유기반응의 경로, 운석(隕石) 중의 핵산입자의 발견 등이 있다.
그는 식물의 엽록소가 물과 공기 중의 이산화탄소를 이용하여 유기물을 합성하는 광합성과정을 밝힌 업적으로 1961년 노벨화학상을 수상하였다. 주요저서에는 《진화의 화학 Chemical evolution》(1969) 《탄소화합물의 광합성 The photosynthesis of carbon compounds》(1962) 등이 있다.
영상법

영상법(映像法, method of images)은 라플라스 방정식의 경계값 문제를 좀 더 쉬운 다른 문제로 바꾸어 푸는 방법이다. 영상법의 타당성은 유일성의 정리에 의해 증명된다. 이 때, 바뀐 문제에서는 원래 문제의 전하에 대응하는 가상의 전하를 추가하므로, 이 가상의 전하를 마치 거울에 비치는 영상에 비유한 것이다.
평면에서의 영상법

무한한 도체 평면 위에 전하가 있다고 하자. 그렇다면 정전기 유도에 의하여 도체 표면에 전하가 유도된다. 이러한 계에서 공간 모든 위치의 전위를 계산하는 정전기학 문제를 생각해 보자. 도체 표면 위의 전위는 일정하므로, 이를 편의상 0으로 놓자.
이러한 문제는 직접 계산하기 힘들지만, 그림과 같이 평면 반대쪽에 정확하게 같은 위치에 있지만 그 부호가 다른 전하를 가상으로 추가하고, 도체 평면을 없애자. 이 문제는 비교적 쉽게 풀 수 있다. 이 새로운 문제에서는 대칭에 따라 서로 부호가 다른 두 전하 정중앙에서는 전위가 정확히 0이다. 즉, 새로운 문제의 해는 원래 문제의 디리클레 경계 조건 (즉, 평면 위에 전위가 0인 것)을 만족한다. 라플라스 방정식의 경계 조건을 만족시키는 해는 유일하므로, 원래 문제의 해는 새로운 문제의 해와 (도체 위의 부분에서) 같다.
가장 간단한 예는 그림과 같이 하나의 점전하가 있는 경우지만, 임의의 전하 분포에 대해서도 사용할 수 있다.
구면에서의 영상법

구면에서도 영상법을 적용할 수 있다. 그림과 같이, 반지름  R의 도체 구면 안에 점전하  q가 구 한가운데에서  p만큼 떨어져 있는 곳에 있다고 하자. 이 경우도 마찬가지로 정전기 유도에 의하여 도체 표면에 디리클레 경계 조건을 적용하여야 한다. 평면의 경우와 마찬가지로, 도체 표면의 전위를 0으로 놓자.
이 문제는 다음과 같이 바꿀 수 있다. 그림과 같이, 구의 중심에서  R^{2}/p만큼 떨어진 곳에 가상의 전하  -qR/p를 놓자. 그렇다면 이 새 문제의 해는 원래 문제의 디리클레 경계 조건을 만족한다는 사실을 계산으로 확인할 수 있다.
구면 밖에 전하가 위치해 있는 경우나 점전하 대신 임의의 전하 분포가 있는 경우도 마찬가지로 다룰 수 있다.
선형 유전체에서의 영상법 > 선형 유전체에 유도되는 전하

선형 유전체는  \mathbf {P} =\epsilon _{0}\chi _{e}\mathbf {E} 를 만족하는 물질이다. 전기 감수율  \chi _{e}를 가지는 유전체 내부에 전하량  q를 가지는 입자를 위치시킨다고 가정해보자. 입자가 유전체 내부에 배치되는 순간, 구속 전하가 입자가 만드는 전기장에 의해 재배열되고, 구속 전하와 원래 입자에 의한 새로운 전기장이 유도된다. 이때, 유도되는 구속 전하 밀도는 \rho _{b}=-\nabla \cdot \mathbf {P} =-\nabla \cdot \left(\epsilon _{0}{\frac {\chi _{e}}{\epsilon }}\mathbf {D} \right)=-\left({\frac {\chi _{e}}{1+\chi _{e}}}\right)\rho _{f}와 같이 주어진다. 입자에 의한  q_{f}=q와 유도되는  q_{b}=-{\frac {\chi _{e}}{1+\chi _{e}}}q를 합하면 전체 전하량  q_{total}=q_{f}+q_{b}={\frac {1}{1+\chi _{e}}}q을 얻을 수 있다. 또한 상대유전율은 전기 감수율과  \epsilon _{r}=1+\chi _{e}의 관계를 가지기 때문에 정리하면  q_{total}={\frac {1}{\epsilon _{r}}}q을 얻을 수 있다.
선형 유전체에서의 영상법 > 평면에서의 영상법

진공에 놓인 도체 평판과 동일하게,  z>0에서 유전율  \epsilon _{1},  z<0에서 유전율  \epsilon _{2}을 가지는 유전체가  z=0에서 직선 경계를 가진다고 생각하자. 이때 경계면과  d만큼 떨어진곳에 전하량  q를 가지를 입자를 위치했을 때 생기는 전위는 영상법을 이용해 계산 가능하다.  z>0에서의 전위를  z<0에 영상 전하  q'를,   z<0에서의 전위를  z>0에 영상 전하  q''를 위치시켜 계산하면
V_{up}={\frac {1}{4\pi \epsilon _{1}}}\left[{\frac {q}{\sqrt {x^{2}+y^{2}+(z-d)^{2}}}}+{\frac {q'}{\sqrt {x^{2}+y^{2}+(z+d)^{2}}}}\right]
V_{down}={\frac {1}{4\pi \epsilon _{2}}}\left[{\frac {q''}{\sqrt {x^{2}+y^{2}+(z-d)^{2}}}}\right]과 같이 식을 얻을 수 있다.  전위는 연속적이고, 경계면에서 자유 전하가 존재하지 않음으로  z=0에서 경계조건은  V_{up}=V_{down},  \mathbf {D} _{up}^{\perp }=\mathbf {D} _{down}^{\perp }으로 주어진다. 변위장은  \mathbf {D} ^{\perp }=\epsilon \mathbf {E} ^{\perp }=-\epsilon {\frac {\partial V}{\partial n}}을 만족하므로, 두번째 조건을  \epsilon _{1}{\frac {\partial V_{up}}{\partial z}}=\epsilon _{2}{\frac {\partial V_{down}}{\partial z}}와 같이 변위에 대해 바꿀 수 있다.
\rho ={\sqrt {x^{2}+y^{2}}}으로 두면, 경계조건은  q',  q''에 대해 다음 두 식을 만족한다.
{\frac {1}{4\pi \epsilon _{1}}}\left[{\frac {qd}{\sqrt {\rho ^{2}+d^{2}}}}+{\frac {q'd}{\sqrt {\rho ^{2}+d^{2}}}}\right]={\frac {1}{4\pi \epsilon _{2}}}\left[{\frac {q''d}{\sqrt {\rho ^{2}+d^{2}}}}\right]
{\frac {\epsilon _{1}}{4\pi \epsilon _{1}}}\left[{\frac {qd}{{\sqrt {\rho ^{2}+d^{2}}}^{3}}}-{\frac {q'd}{{\sqrt {\rho ^{2}+d^{2}}}^{3}}}\right]={\frac {\epsilon _{2}}{4\pi \epsilon _{2}}}\left[{\frac {q''d}{{\sqrt {\rho ^{2}+d^{2}}}^{3}}}\right]
이를 다시   q',  q''에 대해 정리하면  \epsilon _{2}q+\epsilon _{2}q'=\epsilon _{1}q'',  q-q'=q''이다.
따라서, 영상전하는  q'={\frac {\epsilon _{r_{1}}-\epsilon _{r_{2}}}{\epsilon _{r_{1}}+\epsilon _{r_{2}}}}q,  q''={\frac {2\epsilon _{r_{2}}}{\epsilon _{r_{1}}+\epsilon _{r_{2}}}}q과 같이 주어지며, 각 영역에서의 전위는
V_{up}={\frac {q}{4\pi \epsilon _{1}}}\left[{\frac {1}{\sqrt {x^{2}+y^{2}+(z-d)^{2}}}}+{\frac {\epsilon _{r_{1}}-\epsilon _{r_{2}}}{\epsilon _{r_{1}}+\epsilon _{r_{2}}}}{\frac {1}{\sqrt {x^{2}+y^{2}+(z+d)^{2}}}}\right]
V_{down}={\frac {q}{4\pi \epsilon _{0}}}\left[{\frac {2}{\epsilon _{r_{1}}+\epsilon _{r_{2}}}}{\frac {1}{\sqrt {x^{2}+y^{2}+(z-d)^{2}}}}\right]이다.
선형 유전체에서의 영상법 > 구속 전하를 이용한 영상법

먼저 입자에 의한 전기장에 의해 유도되는 구속 전하를 계산해 선형 유전체 내에서의 상황을 진공에서의 상황으로 바꾸어 접근할 수 있다. 입자를 유전체 내부에 위치했을 때 전위에 관여하는 전하는 4개이다.
유전체 내부에 위치한 점전하  q
점전하 주위로 유도되는 구속 전하
위쪽 경계면에 유도되는 구속 전하
아래쪽 경계면에 유도되는 구속 전하
1, 2에 의한 총전하량은  q_{total}={\frac {1}{\epsilon _{r_{1}}}}q으로 주어진다.  z>0에서의 전위는 3, 4에 의한 영향을  z<0영역에 경계면으로부터  d만큼 위치한 영상 전하  q'으로 대신해서 다음과 같이 얻을 수 있다.  V_{up}={\frac {1}{4\pi \epsilon _{0}}}\left[{\frac {1}{\epsilon _{r_{1}}}}{\frac {q}{\sqrt {x^{2}+y^{2}+(z-d)^{2}}}}+{\frac {q'}{\sqrt {x^{2}+y^{2}+(z+d)^{2}}}}\right]
이때, 유전체에 의한 효과를 구속 전하로 치환해 전위를 구할 때 유전체의 효과를 나타내는  \epsilon _{1}대신 진공에서의  \epsilon _{0}를 사용한다. 마찬가지로,  z<0에서의 전위는 다음과 같이 주어진다. V_{down}={\frac {1}{4\pi \epsilon _{0}}}\left[{\frac {1}{\epsilon _{r_{1}}}}{\frac {q}{\sqrt {x^{2}+y^{2}+(z-d)^{2}}}}+{\frac {q''}{\sqrt {x^{2}+y^{2}+(z-d)^{2}}}}\right]
이때, 대칭적 구조에 의해 영상 전하는  z>0과 반대의 지점에 위치하게 된다.
\rho ={\sqrt {x^{2}+y^{2}}}으로 두면, 경계조건은  q',  q''에 대해 다음 두 식을 만족한다.
{\frac {1}{4\pi \epsilon _{0}}}\left[{\frac {1}{\epsilon _{r_{1}}}}{\frac {qd}{\sqrt {\rho ^{2}+d^{2}}}}+{\frac {q'd}{\sqrt {\rho ^{2}+d^{2}}}}\right]={\frac {1}{4\pi \epsilon _{0}}}\left[{\frac {1}{\epsilon _{r_{1}}}}{\frac {qd}{\sqrt {\rho ^{2}+d^{2}}}}+{\frac {q''d}{\sqrt {\rho ^{2}+d^{2}}}}\right]
{\frac {\epsilon _{1}}{4\pi \epsilon _{0}}}\left[{\frac {1}{\epsilon _{r_{1}}}}{\frac {qd}{{\sqrt {\rho ^{2}+d^{2}}}^{3}}}-{\frac {q'd}{{\sqrt {\rho ^{2}+d^{2}}}^{3}}}\right]={\frac {\epsilon _{2}}{4\pi \epsilon _{0}}}\left[{\frac {1}{\epsilon _{r_{1}}}}{\frac {qd}{{\sqrt {\rho ^{2}+d^{2}}}^{3}}}+{\frac {q''d}{{\sqrt {\rho ^{2}+d^{2}}}^{3}}}\right]
이를 다시   q',  q''에 대해 정리하면  q'=q'',  q-\epsilon _{r_{1}}q'={\frac {\epsilon _{r_{2}}}{\epsilon _{r_{1}}}}q+\epsilon _{r_{2}}q''이다.
따라서, 영상 전하는  q'=q''={\frac {\epsilon _{r_{1}}-\epsilon _{r_{2}}}{\epsilon _{r_{1}}(\epsilon _{r_{1}}+\epsilon _{r_{2}})}}q와 같이 주어지며, 각 영역에서의 전위는
V_{up}={\frac {q}{4\pi \epsilon _{1}}}\left[{\frac {1}{\sqrt {x^{2}+y^{2}+(z-d)^{2}}}}+{\frac {\epsilon _{r_{1}}-\epsilon _{r_{2}}}{\epsilon _{r_{1}}+\epsilon _{r_{2}}}}{\frac {1}{\sqrt {x^{2}+y^{2}+(z+d)^{2}}}}\right]
V_{down}={\frac {q}{4\pi \epsilon _{1}}}\left[{\frac {2\epsilon _{r_{1}}}{\epsilon _{r_{1}}+\epsilon _{r_{2}}}}{\frac {1}{\sqrt {x^{2}+y^{2}+(z-d)^{2}}}}\right]와 같다.
\epsilon _{1}=\epsilon _{r_{1}}\epsilon _{0}이므로, 직접 영상법을 이용해 계산한 전위와 구속 전하를 먼저 계산한 이후 영상법을 사용한 전위가 동일한 것을 확인할 수 있다.
힘과 에너지 > 평면에서의 영상법

영상법을 통해 구한 구조에서 전하량  q의 입자가 받는 힘은  \mathbf {F} =-{\frac {1}{4\pi \epsilon _{0}}}{\frac {q^{2}}{(2d)^{2}}}\mathbf {\hat {z}} 으로 주어진다.
2d의 거리만큼 떨어진 두 실제 입자계의 에너지는  W_{0}=\int _{\infty }^{2d}\mathbf {F} \cdot d\mathbf {l} ={\frac {1}{4\pi \epsilon _{0}}}\int _{\infty }^{2d}{\frac {q^{2}}{r^{2}}}dr=-{\frac {1}{4\pi \epsilon _{0}}}{\frac {q^{2}}{2d}}와 같이 주어진다.
영상 전하-전하 쌍의 경우 에너지는  W=\int _{\infty }^{d}\mathbf {F} \cdot d\mathbf {l} ={\frac {1}{4\pi \epsilon _{0}}}\int _{\infty }^{d}{\frac {q^{2}}{(2r)^{2}}}dr=-{\frac {1}{4\pi \epsilon _{0}}}{\frac {q^{2}}{4d}}으로,  W={\frac {1}{2}}W_{0}를 만족한다.
이는  W={\frac {\epsilon _{0}}{2}}\int E^{2}d\tau 을 생각했을때, 영상법의 경우 도체 내부에서 전기장이 없기 때문에 전하-전하쌍에 비해 에너지가 반으로 준다는 것을 확인할 수 있다.
물리적 해석

각 경우에 구한 전위를 바탕으로 공간에 유도되는 전하를 계산했을때, 유도 전하량과 영상법을 사용할 때 임의로 잡은 영상 전하의 전하량이 일치하는 것을 확인할 수 있다. 즉, 영상 전하의 기원은 실제로 유도되는 전하의 분포에서 온다고 볼 수 있다.
물리적 해석 > 평면에서의 영상법

영상법을 이용해 구한 전위는  V={\frac {1}{4\pi \epsilon _{0}}}\left[{\frac {q}{\sqrt {x^{2}+y^{2}+(z-d)^{2}}}}-{\frac {q}{\sqrt {x^{2}+y^{2}+(z+d)^{2}}}}\right]으로 주어진다. 이때, 실제로 도체 표면에 유도되는 전하량을 구하기 위해  \left.\sigma =-\epsilon _{0}{\frac {\partial V}{\partial n}}=-\epsilon _{0}{\frac {\partial V}{\partial z}}\right\vert _{z=0}를 사용하면  \sigma (\rho )={\frac {-qd}{2\pi (\rho ^{2}+d^{2})^{3/2}}}를 얻을 수 있다.
따라서 유도되는 총 전하량은  Q=\int \sigma da=\int _{0}^{2\pi }\int _{0}^{\infty }{\frac {-qd}{2\pi (\rho ^{2}+d^{2})^{3/2}}}\rho drd\phi =-q와 같다.
즉, 도체 표면에 실제로 유도되는 전하량은 도체 위에 위치한 전하량과 크기는 같고 부호는 반대이다.
물리적 해석 > 선형 유전체에서의 영상법

영상법을 이용해 구한 전위는
V_{up}={\frac {q}{4\pi \epsilon _{1}}}\left[{\frac {1}{\sqrt {x^{2}+y^{2}+(z-d)^{2}}}}+{\frac {\epsilon _{r_{1}}-\epsilon _{r_{2}}}{\epsilon _{r_{1}}+\epsilon _{r_{2}}}}{\frac {1}{\sqrt {x^{2}+y^{2}+(z+d)^{2}}}}\right],  V_{down}={\frac {q}{4\pi \epsilon _{1}}}\left[{\frac {2\epsilon _{r_{1}}}{\epsilon _{r_{1}}+\epsilon _{r_{2}}}}{\frac {1}{\sqrt {x^{2}+y^{2}+(z-d)^{2}}}}\right]으로 주어진다.
마찬가지로 각 표면에 유도되는 구속 전하는  \sigma _{b}=-\epsilon _{0}\left[\left.{\frac {\partial V}{\partial z}}\right\vert _{z=0^{+}}-\left.{\frac {\partial V}{\partial z}}\right\vert _{z=0^{-}}\right]={\frac {q}{4\pi }}{\frac {d}{(\rho ^{2}+d^{2})^{3/2}}}\left[{\frac {2(\epsilon _{2}-\epsilon _{1})}{\epsilon _{1}(\epsilon _{1}+\epsilon _{2})}}\right]와 같다.
이때 표면에 유도되는 전하량은  q_{b_{surface}}={\frac {\epsilon _{1}-\epsilon _{2}}{\epsilon _{1}(\epsilon _{1}+\epsilon _{2})}}q이다.
같이 보기

반사 원리
평면에서의 영상법
구면에서의 영상법.
선형 유전체 경계면에서의 영상법
매킨토시 쿼드라

키보드, 마우스, 디스플레이, 스피커를 갖춘 매킨토시 쿼드라 840AV.
매킨토시 쿼드라(Macintosh Quadra)는 1991년 10월부터 1995년 10월까지 애플 컴퓨터가 설계, 제조, 판매한 개인용 컴퓨터의 한 계열이다. 쿼드라는 모토로라 68040 중앙 처리 장치를 장착하고 있으며 고성능 매킨토시 모델로서 매킨토시 II 패밀리를 대체하였다.
최초 모델은 1991년 10월 선보인 쿼드라 700과 쿼드라 900이었다. 1993년에 걸쳐 매킨토시 쿼드라 800, 840AV, 605가 추가되었다. 매킨토시 센트리스 계열은 1993년 10월 쿼드라에 병합되었으며 해당 범위에 610, 650, 660AV를 추가하였다. 1994년 초 파워 매킨토시 계열을 선보인 이후 애플은 새로운 쿼드라 모델들을 계속 생산, 판매하였다. 950은 1995년 10월까지 계속 판매되었다.
모델

매킨토시 쿼드라 700
매킨토시 쿼드라 900
매킨토시 쿼드라 950
매킨토시 쿼드라 610
매킨토시 쿼드라 650
매킨토시 쿼드라 605
매킨토시 쿼드라 800
매킨토시 쿼드라 660AV
매킨토시 쿼드라 840AV
매킨토시 쿼드라 630
박상영

같은 이름을 가진 다른 사람에 대해서는 박상영 (동음이의) 문서를 참고하십시오.
| 박상영 |
| --- | --- |
한글 표기:: 박상영
한자 표기:: 朴相泳
개정 로마자 표기:: Bak Sangyeong
매큔-라이샤워 표기:: Pak Sangyŏng
예일 표기:: Pak Sangyeng
공식 로마자 표기:: Park Sang-young
국제 음성 기호:: [pak̚.s͈aŋ.jʌŋ] 또는 [pak̚.saŋ.jʌŋ]
박상영(朴相泳, 1995년 10월 16일~)은 대한민국의 펜싱 선수로 주 종목은 에페이다. 2014년 세계 펜싱 선수권 대회 에페 단체전에서 준우승을 했고, 2014년 아시안 게임 에페 단체전에서는 금메달을 획득했으며 2016년 하계 올림픽에서는 에페 개인전에서 금메달을 획득하였다.
경력

박상영은 2016 리우 올림픽 32강에서 러시아의 파벨 수호프 선수를 만나 15대 11로 승리하였다. 16강에서는 런던 올림픽 남자 에페 개인전 동메달리스트 정진선을 꺾고 올라온 이탈리아의 엔리코 가로초를 만나 15대 12로 꺾고 8강에 진출하였다. 대회 직전까지 엔리코 가로조와는 상대전적 1승 2패로 열세였다. 더군다나 11대 7로 이기다가 11대 11 동점이 되며 불안감이 일었으나 침착하게 잘 극복하였다. 8강에서는 스위스 에페 간판 스타 막스 하인처를 만나 15대 4로 대파하였다. 하인처는 경기 시작부터 피스트 라인을 넘어가는 범실을 저지르며 스스로 패망하였다. 4강에서는 하인처와 같은 스위스 선수인 베냐민 슈테펜을 만나 15대 9로 가볍게 이겼다.
결승전에서 임레 게저를 만나 14-10으로 패색이 짙은 상황속에서 5연속 투슈(touche)를 성공시키며 리우 올림픽 금메달리스트가 되었다. 11점은 밀고 들어오는 칼을 오른쪽으로 눌러 팔을 찔렀다. 12점은 옥타브 빠라드 리포스트로 득점하였다. 13점은 서로간의 르미즈(칼의 교차상태에서 공격권없이 밀어넣기) 싸움에서 승리하였다. 14점은 옥타브(Octave-오른손잡이의 경우 반시계 방향으로 위에서 아래로 칼을 감는 기술)로 감아 공격에 성공하였다. 15점째 박상영은 하나의 빠르고 정교한 예비동작(preparation) 이후 빵트(펜싱의 기본 공격 동작)로 경기를 마무리 지었다.
질 가능성이 높았지만 남자 에페 개인전 역사상 최초로 결승전 무대에 섰고, 금메달의 주인공이 되었다.
학력

진주배영초등학교(졸업)
진주제일중학교(졸업)
경남체육고등학교(졸업)
한국체육대학교(졸업)
광고

2016년 오뚜기 진라면
2016년 SC제일은행
마스게촌

| --- | --- |
한자 표기: 真菅村
가나 표기: ますげむら
폐지일: 1956년 2월 11일
이후 자치체: 가시하라시
폐지 당시의 정보
나라:  일본
지방: 긴키 지방
도도부현: 나라현
군: 다카이치군
면적: 5.37 km2
인구: 4,257명 (국제조사, 1955년)
마스게촌(真菅村)은 나라현에 있던 촌이다. 현재의 가시하라시 서부에 해당한다.
역사

1889년 4월 1일 - 정촌제 시행에 의해 다카이치군 마스게촌이 성립하였다.
1956년 2월 11일 - 다카이치군 야기정, 우네비정, 이마이정, 가모키미촌, 시키군 미미나시촌과 합병해 가시하라시가 설치되어 소멸하였다.
교통 > 철도

긴키 닛폰 철도
오사카선
가시하라선
애덤 킬리언

| 애덤 킬리언 Adam Nicholas Killian |
| --- | --- |
본명: 애덤 니컬러스 킬리언
로마자 표기: Adam Nicholas Killian
출생: 1975년 8월 12일
성별: 남성
국적: 미국
직업: 포르노 배우
애덤 킬리언
애덤 니컬러스 킬리언(Adam Nicholas Killian, 1975년 8월 12일 ~ )는 미국의 포르노 배우로, 게이 포르노에 종사한다.
관영 (전한)

| 관영 灌嬰 |
| --- | --- |
사망: 기원전 177년
성별: 남성
국적: 전한
경력: 승상
직업: 무장
상훈: 영음의후
관영(灌嬰, ? ~ 기원전 177년)은 중국 진나라, 전한 시대의 전한 고제의 무장이다. 고제의 개국공신 9위로, 승상을 역임했으며, 시호는 영음의후다.
일대기 > 유방의 본대에 속해

원래는 수양의 비단 상인이었으며, 패공 유방이 옹구에 있다가 항량이 장함에게 패사한 후 탕현으로 돌아왔을 때, 중연으로서 유방을 따랐다. 진과의 싸움으로 공적을 올려 칠대부가 됐다가 선릉군의 봉호를 받았고, 낙양 일대·남양 평정에서도 공을 세웠으며, 무관을 넘어 진을 토벌해 집규가 되었고 창문군의 봉호를 받았다.
유방이 한왕이 되면서 낭중(郞中)이 되었고, 이어 중알자(中謁者)가 되었다. 한왕 원년(기원전 206년)부터 시작된 삼진 평정에서는 새나라의 서울 약양성을 함락해 새왕 사마흔의 항복을 받았고 옹왕 장함을 폐구에서 포위했으나 함락시키지는 못한 채, 동진하는 유방의 본대를 따라가 은왕 사마앙 공격 등에 동원되었다.
계속 유방을 따라 서초의 서울 팽성 함락에도 종군했고, 팽성 대회전에서 유방이 패배하자 따라가서 패잔병을 수습하고 옹구에 주둔하며 한왕에 반기를 든 왕무·신도 등을 진압하고 형양으로 옮겼다. 형양을 공격하는 초나라 기병을 요격하기 위해 사령관을 선택할 때, 유방은 기사인 진나라 사람 이필·낙갑을 장군으로 봉하고 출동시키려 했지만, 이필과 낙갑은 유방의 측근을 대장으로 세워 따르게 하고 자신들은 보좌하기를 청했다. 그러자 유방은 기마술에 뛰어난 관영을 대장으로 삼고 이필, 낙갑을 교위로 삼아 그를 따르게 했다. 이에 관영은 중대부(中大夫)가 되어 낭중 기병을 이끌고 초나라 기병을 격퇴하였다. 그 후도 기병을 인솔해 별동대를 이끌고 활약해, 초나라 후방의 양도를 끊고 초나라 별장을 격파하고, 왕무의 반란군을 격파하는 등 많은 공을 세웠다. 형양에서 곤궁해져 빠져나온 유방을 낙양으로 호송하고 자신은 한단으로 가 한신의 군대와 합했다. 이때 어사대부가 되었다.
일대기 > 한신과 함께 제나라를 공격

한왕 3년(기원전 204년) 두평향후가 되었고, 어사대부로서 낭중(郞中) 기병을 이끌고 한신을 따라 제나라를 정벌해 역하에서 제군을 무찔렀고, 제나라의 거기장군 화무상 등 장리 46명이 관영의 부하에게 사로잡혔다. 제나라는 역이기의 언변을 듣고 이미 한나라에 투항하기로 했는데 한신의 공격을 받은 것이라 방비가 전혀 없어서 한신의 군대에 대군이 흩어졌고, 서울 임치를 도저히 방어할 수 없다고 여겨 제왕 전광은 고밀로, 상국 전횡은 영과 박으로 달아나고 임치에는 임시 재상 전광(田光)을 남겨 수비하게 하는 한편 서초패왕 항우에게 구원을 청했다. 관영은 임치성 공격에서 활약해 수상 전광을 사로잡고, 전횡을 추격해 영(嬴)·박(博)에서 따라잡아 전횡의 기병대를 격파했으며, 영·박을 함락했고, 제나라 장수 전흡(田吸)을 천승(千乘)에서 무찔렀고 관영의 수하 장졸이 전흡을 베었다. 한신이 초나라의 용저·유공 선(留公旋)이 이끄는 구원군과 고밀에서 싸울 때에도 활약해 관영의 병사가 용저를 죽였다. 우사마와 연윤 1명과 누번의 장수 10명을 생포했고, 아장 주란(周蘭)을 직접 사로잡았다.
일대기 > 서초의 심장부를 뒤흔들다

이후 제나라에서 남하해 초령을 공격해 설군 · 동해군의 여러 성읍을 휩쓸었고, 회수를 건너 광릉군까지도 공격했다. 항우가 항성(項聲)·설공(薛公)·담공(郯公)을 시켜 관영이 휩쓴 회수 이북의 땅을 회복하자, 관영은 회수 북쪽으로 돌아와 이들을 격파하고 설공을 베었으며 마침내 서초의 서울 팽성에 입성해 주국 항타를 사로잡았다. 유방의 고향인 패현을 포함해 팽성이 있는 사수군의 다른 여러 현을 함락했다. 초나라의 아장 주란을 다시 사로잡고 마침내 유방의 본대에 합류했다. 수많은 전공으로 식읍 2,500호를 더 받았다.
한왕 5년(기원전 202년), 항우가 해하 전투에서 패하고 달아나자, 추격해 수하의 다섯 장수가 항우의 시체를 가지고 돌아와 각각 열후에 봉해졌다. 더 남하하여 강수 이남의 서초의 판도를 모두 접수하고, 회북의 52현을 평정했다.
일대기 > 전한의 반란군과 싸우다

이해, 거기장군이 돼 반란을 일으킨 연왕 장도를 무찔렀다. 이듬해(기원전 201년), 고조가 초왕 한신을 사로잡는 데 함께했고, 돌아와서는 영음후에 봉해졌다. 또 한왕 신이 흉노에 투항하자 고조의 한왕 신 공격에 종군해 여러 차례 한신과 흉노의 군대를 무찌르고 연·조·제·양·초의 전차병과 기병을 지휘했으나, 묵돌 선우의 유인책에 속은 고조와 함께 평성에 들어갔다가 포위돼 곤궁에 처했고 고조와 함께 겨우 탈출했다(백등산 포위전).
진희의 반란 평정에도 종군해 진희의 승상 후창의 군대를 격파하고 후창과 그 수하 장수들을 베는 등 활약했다. 별명인 경포로 더 유명한 회남왕 영포가 모반하자, 영포의 대사마·상주국 등을 무찌르고 별장들을 죽이며 회수 북쪽까지 진격했다. 많은 전공을 인정받아 영음의 5,000호를 받았다.
일대기 > 여씨의 천하를 유씨에게

고조 사후, 혜제가 즉위하고 고황후가 실권을 잡아 나라를 다스렸다. 관영은 열후로서 고황후를 보좌했다. 태후가 죽자, 여록 등의 여씨 일족이 장안의 군사를 장악하고 있었고, 고조의 손자이자 유비의 아들로 제나라의 왕을 지내고 있었던 유양은 불만을 품고 반란을 일으켜 여씨 세력을 쓸어버리고자 했다. 여씨 일족은 관영에게 군사를 맡겨 제나라의 반란을 진압하도록 했으나, 관영은 태위 주발·승상 진평 등과 모의해 여씨를 치도록 작정했다. 그러기에 관영은 형양에 주둔하면서 소문을 퍼뜨려 제나라 군사가 진격을 멈추게 하고, 주발 등이 이 틈에 여씨들을 말갛게 쓸었다. 유양과 관영 모두 군사를 해산해 돌아갔고, 관영은 주발·진평과 함께 고조의 아들 대왕 유항을 황제로 세우니, 이가 곧 문제다.
문제 3년(기원전 178년), 주발이 승상을 사임하면서 관영이 대신해 승상이 됐다. 이 해에 흉노가 북지군과 상군을 공격하자 보기 85,000명을 이끌고 대항하니 흉노는 물러갔다. 제북왕 유흥거가 반란을 일으키자, 조정의 명령으로 이 흉노에 대항하는 군대를 파했다. 문제 4년(기원전 177넌) 12월에 죽었고, 시호로 의후(懿侯)를 받았으며 아들 관하가 작위를 이었다.
총애하는 사인 장맹(張孟)에게 관씨를 하사했다. 이 관맹은, 후에 위기후 두영을 파멸하게 하는 계기를 낳은 관부의 아버지다.
감지 증폭기

감지 증폭기 또는 센스 증폭기(Sense amplifier)는 전자 시스템에서 작은 신호를 증폭하고 감지하는 데 사용되는 회로이다. 이는 일반적으로 DRAM(동적 랜덤 액세스 메모리)과 같은 메모리 회로에서 메모리 셀에 저장된 약한 신호를 읽고 증폭하는 데 사용된다.
현대 컴퓨터 메모리에서 감지 증폭기는 반도체 메모리 칩(집적 회로)의 회로를 구성하는 요소 중 하나이다. 이 용어 자체는 자기코어 메모리 시대로 거슬러 올라간다. 감지 증폭기는 메모리에서 데이터를 읽을 때 사용되는 읽기 회로의 일부이다. 그 역할은 메모리 셀에 저장된 데이터 비트(1 또는 0)를 나타내는 비트라인에서 저전력 신호를 감지하고 작은 전압 스윙을 인식 가능한 논리 레벨로 증폭하여 데이터가 메모리 외부 논리에 의해 적절하게 해석될 수 있도록 하는 것이다.
현대의 감지 증폭기 회로는 2~6개(보통 4개)의 트랜지스터로 구성되는 반면, 초기 코어 메모리용 감지 증폭기에는 최대 13개의 트랜지스터가 포함되는 경우도 있다. 메모리 셀의 각 열마다 하나의 감지 증폭기가 있으므로 최신 메모리 칩에는 일반적으로 수백 또는 수천 개의 동일한 감지 증폭기가 있다. 따라서 감지 증폭기는 컴퓨터 메모리 하위 시스템에 남아 있는 몇 안 되는 아날로그 회로 중 하나이다.
같이 보기

차동 증폭기
우한슝

우한슝(중국어 간체자: 吴汉雄, 정체자: 吳漢雄, 병음: Wú Hànxióng, 한자음: 오한웅, 1981년 1월 21일~)은 중화인민공화국의 펜싱 선수로 주 종목은 플뢰레이다.
콘라트 1세 (보헤미아)

| 콘라트 1세 브르넨스키 Konrád I>  Brněnský |
| --- | --- |
사망: 1092년경
성별: 남성
국적: 보헤미아
경력: 보헤미아 공작
직업: 공작
활동 기간: 1092년
콘라트 1세
콘라트 1세 브르넨스키(체코어: Konrád I. Brněnský, 생년 미상 ~ 1092년경)는 보헤미아 공국의 공작(재위: 1092년)이다.
보헤미아 공작 브라티슬라프 2세의 동생이다. 1092년 브라티슬라프 2세의 뒤를 이어 보헤미아 공작으로 즉위했지만 8개월 만에 사망했다. 그의 공작위는 조카인 브르제티슬라프 2세가 승계받았다.
| 0 | 1 | 2 |
| --- | --- | --- |
| 전임 브라티슬라프 2세 | 보헤미아 공작 1092년 | 후임 브르제티슬라프 2세 |
| v t e보헤미아 군주 |
| --- | --- | --- |
| 프르셰미슬조 (공작, 870년경-1198년) |  보르지보이 1세  스피티흐네프 1세  브라티슬라프 1세  바츨라프 1세  볼레슬라프 1세  볼레슬라프 2세  볼레슬라프 3세  블라디보이  볼레슬라프 4세  야로미르  올드르지흐  브르제티슬라프 1세  스피티흐네프 2세  브라티슬라프 2세  콘라트 1세  브르제티슬라프 2세  보르지보이 2세  스바토플루크  블라디슬라프 1세  소베슬라프 1세  블라디슬라프 2세  베드르지흐  소베슬라프 2세  베드르지흐  콘라트 2세  바츨라프 2세  오타카르 1세  브르제티슬라프 3세  블라디슬라프 3세  |  |
| 프르셰미슬조 (국왕, 1198년-1306년) |  오타카르 1세  바츨라프 1세  오타카르 2세  바츨라프 2세  바츨라프 3세  |  |
| 비왕조 |  인드르지흐 코루탄스키  루돌프 1세  |  |
| 루쳄부르스키조 |  얀 맹인왕  카렐 1세  바츨라프 4세  지크문트  |  |
| 합스부르크조 |  알브레흐트  라디슬라프 포흐로베크  |  |
| 비왕조 |  이르지 스 포데브라트  마티아시 1세 (마티아시 코르빈)  |  |
| 야기에우워조 |  블라디슬라프 2세  루드비크  |  |
| 합스부르크조 |  페르디난트 1세  막스밀리안  루돌프 2세  마티아시 2세  페르디난트 2세  |  |
| 비왕조 |  베드르지흐 (팔츠)  |  |
| 합스부르크조 |  페르디난트 3세  페르디난트 4세  레오폴트 1세  요세프 1세  카렐 2세  카렐 3세 알베르트  마리에 테레지에  |  |
| 합스부르크로트링겐조 |  요세프 2세  레오폴트 2세  프란티셰크  페르디난트 5세  프란티셰크 요세프  카렐 4세  |  |
| 전거 통제  |
| --- | --- |
국제:  VIAF 
국가:  독일 
인물:  Deutsche Biographie
컴플리트 언노운

| 컴플리트 언노운 A Complete Unknown |
| --- | --- |
감독: 제임스 맨골드
각본:  제이 콕스  제임스 맨골드 
제작:  마이클 비더먼  프레드 버거  밥 부크먼  티모시 샬라메  앨런 개즈머  앨릭스 하이너먼  피터 제이슨  브라이언 캐버노존스  제임스 맨골드  앤드루 로나  제프 로즌 
원작: 일라이저 월드의 Dylan Goes Electric
출연:  티모시 샬라메  모니카 바바로  엘 패닝  보이드 홀브룩  닉 오퍼먼  에드워드 노턴 
촬영: 페돈 파파미하일
제작사:  레인지 미디어 파트너스  베리타스 엔터테인먼트 그룹  더 픽처 컴퍼니  턴파이크 필름스 
배급사: 서치라이트 픽처스
개봉일:  2024년 12월 25일 (2024-12-25)(미국)  2025년 2월 26일 (2025-02-26)(대한민국) 
시간: 141분
국가:  미국
언어: 영어
《컴플리트 언노운》(영어: A Complete Unknown)은 2024년 개봉한 미국의 서사, 전기, 뮤지컬 드라마 영화이다. 제임스 맨골드가 감독과 공동각본을 맡았으며, 음악가 밥 딜런의 삶을 다룬 작품이다. 배우 티모시 샬라메가 밥 딜런 역을 맡았다.
출연진

티모시 샬라메 - 밥 딜런 역
모니카 바바로 - 존 바에즈 역
엘 패닝 - 실비 루소 역
에드워드 노턴 - 피트 시거 역
보이드 홀브룩 - 조니 캐시 역
닉 오퍼먼 - 앨런 로맥스 역
P. J. 번 - 해럴드 레번솔 역
스쿠트 맥네리
댄 포글러
윌 해리슨
찰리 타한
일라이 브라운
살로메 1세

| 살로메 1세 שלומית |
| --- | --- |
로마자 표기: Salome
성별: 여성
국적: 고대 팔레스타인
살로메 1세 (Salome 또는 Salomé, 히브리어: שלומית)는 고대 팔레스타인 왕 헤로데 대왕의 여동생이다.
세례자 요한의 처형 소식이나 이를 바탕으로 한 희곡 살로메에 나오는 살로메는 그녀의 증손이다.
개요

헤로데 대왕 사후 그의 아들인 헤로데 아르켈라오스, 헤로데 안티파스, 헤로데 필리포스 등 3명의 조카와 함께 팔레스타인을 4분할(다만 살로메의 영지는 조카에 비해 훨씬 작고 몇몇 도시 뿐이다) 통치했다.그들을 '왕' 내지 '여왕'으로 지칭하는 것은 속칭으로 역사학상으로는 테트랄키아로 부르며, 사두왕국, 사두정치지로 번역된다.
살로메는 오빠가 죽은 후 12~14년 정도 살았고 사후 자신의 재산을 황후 율리아에게 기증하였다(『유대고대지』 제XVII 권2장2절에서).
딸 벨레니케는 헤로데 대왕의 아들 아리스토불로스 4세와 결혼해 아그리파 1세와 헤로디아의 어머니가 됐다.
같이 보기

헤로데 왕국
파라다이스 (소설)

| --- | --- |

저자: 베르나르 베르베르
역자: 임희근
삽화가: 김정기, 문지나, 아이완, 오영욱, 이고은
나라: 프랑스
언어: 프랑스어
장르: 단편소설집, 과학소설 등
출판사:  알뱅 미셸(Albin Michel)    열린책들
발행일: 2008년
쪽수: 1권 294 페이지   2권 300 페이지
ISBN: 1권 ISBN 978-89-329-1041-3   2권 ISBN 978-89-329-1042-0   세트 ISBN 978-89-329-1040-6
《파라다이스》(프랑스어 원제: Paradis sur Mesure, 맞춤형 천국)는 프랑스의 작가 베르나르 베르베르의 단편소설 모음집으로, 같은 베르베르의 단편집인 《나무》보다는 뒤에 나왔다. 17편의 길고 짧은 이야기들로 구성되어 있으며, 각기 ‘있을 법한 미래’와 ‘있을 법한 과거’로 구분되어 있다. 한 편당 분량은 대개 20~60 페이지 정도이나, ‘막간의 짧은 이야기’라고 하여 2~3페이지 정도에 불과한 이야기가 2편 있다.
여기에 수록된 단편소설들의 주제는, 어떤 것은 완전히 새로운 것이나, 베르베르의 기존의 장편 소설인 《신》, 《개미》에서 다른 작중 인물들의 입을 통해 언급된 적이 있는 짧은 아이디어를 발달시킨 것들도 있다. 또한 베르베르 자신이 직접 겪은 경험담을 소설로 발전시킨 것들도 있다. 특히 베르베르는 이 책의 머리말에서 다음과 같이 언급하였다.
| 0 | 1 | 2 |
| --- | --- | --- |
| “ | 독자들은 내가 즐겨 쓰는 몇몇 주제들을 이 책에서도 볼 수 있을 것이다. 나는 그 주제들을 여러 시각에서 탐구했는데, 그 시각들이 때로는 일치하고, 때로는 서로 대립하며, 때로는 상호 보완적 작용을 한다. | ” |
한국어판은 프랑스어판이 출간된 후 2년 뒤인 2010년에 임희근에 의해 번역되어 열린책들에서 출간되었으며, 1권과 2권으로 나뉘었다.
목록

다음은 단편소설들을 나열한 목록이다.
〈환경 파괴범은 모두 교수형〉 (있을 법한 미래)
〈진리는 손가락에〉 (막간의 짧은 이야기)
〈존중의 문제〉 (있을 법한 과거)
〈꽃 섹스〉 (있을 법한 미래)
〈사라진 문명〉 (있을 법한 미래)
〈안개 속의 살인〉 (있을 법한 과거)
〈내일 여자들은〉 (있을 법한 미래)
〈영화의 거장〉 (있을 법한 미래)
〈맞춤 낙원〉 (있을 법한 미래)
〈남을 망치는 참새〉 (있을 법한 추억)
〈농담이 태어나는 곳〉 (있을 법한 미래)
〈대지의 이빨〉 (있을 법한 과거)
〈당신 마음에 들 겁니다〉 (있을 법한 미래)
〈상표 전쟁〉 (있을 법한 미래)
〈허수아비 전략〉 (있을 법한 과거)
〈안티-속담〉(막간의 짧은 이야기)
〈아틀란티스의 사랑〉 (있을 법한 과거)
같이 보기

《신》
《개미》
| v t e베르나르 베르베르의 작품 |
| --- | --- |
1990년대:  《개미》(1991년)  《개미의 날》(1992년)  《상대적이며 절대적인 지식의 백과사전》(1993년)  《타나토노트》(1994년)  《개미 혁명》(1995년)  《여행의 책》(1997년)  《아버지들의 아버지》(1998년) 
2000년대:  《천사들의 제국》(2000년)  《쥐의 똥구멍을 꿰맨 여공》(2000년)  《뇌》(2001년)  《나무》(2002년, 단편 소설집)  《파피용》(2007년)  《신》(2007년)  《파라다이스》(2008년)  《카산드라의 거울》(2009년) 
2010년대:  《웃음》(2010년)  《제3인류》(2012년) 
책 이외의 것들:  《엑시트》(1999년, 만화)  《개미》(1999년, 컴퓨터 게임)  《나전 여왕》(1999년, 단편 영화)  《인간》(2003년, 희곡)  《이브의 자식들》(2005년, 만화)  《우리는 신》(2008년, 컴퓨터 게임) 
주요 등장인물:  에드몽 웰즈  개미 103683호  미카엘 팽송  라울 라조르박  이지도르 카첸버그  뤼크레스 넴로드 
주요 배경:  벨로캉  명계 
주요 소품:  《상대적이며 절대적인 지식의 백과사전》
한국문학상

한국문학상(韓國文學賞)은 사단법인 한국문인협회에서 한국 문학에 두드러진 작품을 해마다 골라 그 작품의 지은이에게 주는 상이다. 한국 문학상은 1964년에 첫 수상자를 시 부문에서 선정 수상하였으며 수상 분야는 시, 소설 연극, 수필, 문학평론, 아동문학 등에 두루 걸쳐 있다. 1984년 이후에는 한 해에 여러 명이 서로 다른 분야에서 수상자로 자주 선정되는 것을 볼 수 있다.
마리야 아바쿠모바

| 마리야 아바쿠모바 Мария Васильевна Абакумова |
| --- | --- |

본명: 마리야 바실리예브나 아바쿠모바
로마자 표기: Mariya Vasilyevna Abakumova
출생: 1986년 1월 15일
성별: 여성
국적: 러시아
직업: 육상 선수
상훈: 2011년 대구 세계 육상 선수권 대회 금메달, 2008년 올림픽 은메달, 2013년 카잔 유니버시아드 대회 금메달, 2013년 모스크바 세계 선수권 대회 동메달
| 메달 기록>  러시아.여자 육상.올림픽 | 메달 기록>  러시아.여자 육상.올림픽 | 메달 기록>  러시아.여자 육상.올림픽 |  러시아> 여자 육상. |
| --- | --- | --- | --- |
| 은 | 2008 베이징 | 창던지기 |  |
| 세계 선수권 대회 | 세계 선수권 대회 | 세계 선수권 대회 |  |
| 동 | 2009 베를린 | 창던지기 |  |
| 금 | 2011 대구 | 창던지기 |  |
| 동 | 2013 모스크바 | 창던지기 |  |
| 하계 유니버시아드 | 하계 유니버시아드 | 하계 유니버시아드 |  |
| 금 | 2013 카잔 | 창던지기 |  |
마리야 바실리예프나 아바쿠모바(러시아어: Мария Васильевна Абакумова, 1986년 1월 15일 ~ )는 러시아의 육상 선수이다. 아바쿠모바는 2011년 대구 세계 육상 선수권 대회에서 금메달을 획득했다. 2008년 올림픽에서 은메달을 획득했다. 2012년 하계 올림픽에서 10위에 머물렀다. 2013년 카잔 유니버시아드 대회에서 65.12m의 결과로 우승했고 그 해의 모스크바 세계 선수권 대회에서 65.09m로 3위를 했다.
인물 정보

아바쿠모바는 2007년 오사카 세계 선수권 대회에서 61.43m로 7위를 했다.
2008년 올림픽을 앞두고, 8월 2일에 이르쿠츠크에서 67.25m의 러시아 기록을 세웠다. 베이징 올림픽 결승전에서 70.78m의 거리로 창을 던졌다.
아바쿠모바는 2011년 대구 세계 선수권 대회에서 금메달을 획득했다.
참조

(영어) 마리야 아바쿠모바 - 국제 육상 경기 연맹
| --- | --- |
전거 통제: 인물 :  월드 애슬레틱스
E스포츠

세계적인 규모의 e스포츠 대회 중 하나인 ‘월드 사이버 게임즈’의 2004년 대회 현장.
일렉트로닉 스포츠(영어: electronic sports) 또는 단순히 e스포츠(영어: esports, e-sports)는 게임물을 매개로 하여 사람과 사람간에 기록 또는 승부를 겨루는 경기 및 부대활동을 말한다.넓은 의미로는 실제 세계와 유사하게 구현된 가상의 전자 환경에서 정신적, 신체적인 능력을 활용하여 승부를 겨루는 여가활동, 그리고 대회 또는 리그의 현장으로의 참여를 비롯해 전파를 통해 전달되는 중계의 관전을 포함하며, 이와 관계되는 커뮤니티 활동 등의 사이버 문화 전반 또한 e스포츠의 정의에 포함된다.
이것을 부르는 다른 말로는 사이버 스포츠(cyber sports)가 있고 주최하는 단체나 대회에 따라 다르게 부르기도 한다. e스포츠의 종목으로 간주되는 게임들은 보통 실시간 전략 게임, 1인칭 슈팅 게임, 경주 게임 같은 장르들이다. 게임 산업 진흥에 관한 법률 제15조에 의하면 e스포츠는 게임물을 이용하여 하는 경기 및 부대 활동을 의미하며, 문화체육관광부장관은 e스포츠의 지원 육성을 하도록 규정하고 있다. 초창기에는 게임이라는 이유 때문에 사람들의 시선이 곱지는 않았었다. 그러나 문화체육관광부와 한국e스포츠협회의 기나긴 노력으로 e스포츠는 게임이 아닌 게임문화라는 새로운 탈바꿈을 하였다. 2017년 기준, 세계적으로 3억 8천만 명 이상이 인터넷을 통해 또는 대회 현장에서 e스포츠를 관람하고 있다.
역사 > 초기 역사 (1972~1989년)

최초의 비디오 게임 대회는 1972년 10월 19일 스탠퍼드 대학교에서 《스페이스워!》라는 게임으로 개최되었다. 스탠퍼드 학생들은 은하간 우주전쟁 올림픽(Intergalactic spacewar olympics)에 초대되었고 대상을 받으면 롤링 스톤의 연간 구독이 수여되는 자리였는데, 브루스(Bruce Baumgart)가 파이브-맨-프리-포-올(five-man-free-for-all) 토너먼트에서 우승하였고, Tovar와 Robert E. Maas는 팀 대회(Team Competition)에서 우승하였다. 1980년에 아타리가 개최한 스페이스 인베이더 챔피언십은 최초의 대규모 비디오 게임 대회였으며, 미국에서 10,000명 이상의 참여자들을 끌어들였고 주류 취미로서 경쟁적인 게이밍을 하였다.
역사 > 온라인 비디오 게임 (1990~1999년)

1990년대에 수많은 게임들, 특히 PC 게임들이 인터넷 접속 증가에 힘입었다. 이를테면, 1988년 게임 《Netrek》은 최대 16명이 참여할 수 있는 온라인 게임이었으며, 대체적으로 크로스 플랫폼 오픈 소스 소프트웨어로 작성되었다. Netrek은 세 번째 인터넷 게임이자, 메타 서버를 사용하여 개방형 게임 서버를 배치시킨 최초의 인터넷 게임이었고, 영구적인 사용자 정보를 보유한 최초의 게임이기도 했다. 1993년에 와이어드지는 이 게임을 "최초의 온라인 스포츠 게임"으로 부르게 되었다.
역사 > 글로벌 토너먼트 (2000년~현재)

대한민국에서의 e스포츠의 성장은 1997년 아시아 금융 위기 이후 초고속 인터넷망의 대규모 건설에 영향을 받은 것으로 간주된다. 또, 당시 높은 실업률로 인해 수많은 사람들이 실직 중에 무언가 할 일을 찾게 만들었다는 의견도 존재한다. 대한민국의 e스포츠의 성장에 중요한 것은 PC방, LAN 게이밍 센터의 보급이다. 대한민국 문화체육관광부의 한국e스포츠협회는 한국의 e스포츠를 장려 및 규제할 목적으로 2000년에 설립되었다.
2010년대에 e스포츠는 시청자 및 상금 면에서 커다란 증가를 이루면서 엄청난 성장을 이루었다. 대형 토너먼트가 21세기 이전에 확립되긴 했지만 토너먼트의 수와 규모는 2000년에 대략 10개의 토너먼트였던 것이 2010년에는 약 260개까지로 늘어나면서 엄청난 증가세를 보여주었다.
스포츠로의 분류

비디오 게임을 스포츠로 이름 붙이는 일은 논란의 대상이다. 일부 게임을 스포츠로 명기하는 이유로서 e스포츠의 대중화를 이야기하는 이들도 있지만, 비디오 게임은 "진정한 스포츠"의 지위에 도달할 수 없다는 주장도 존재한다.
e스포츠의 종목

e스포츠의 종목은 주로 게임을 즐기는 플레이어끼리 경쟁을 하는 게임으로 실시간 전략 게임과 1인칭 슈팅 게임 그리고 경주 게임이 주축이 된다.