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익산 왕궁리 오층석탑

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 대한민국의 국보

종목: 국보 (구)제289호  (1997년 1월 1일 지정)
수량: 1기
시대: 고려시대
소유: 국유
위치
익산 왕궁리익산 왕궁리(대한민국)
주소: 전북특별자치도 익산시 왕궁면 왕궁리 산80-1번지
좌표: 북위 35° 58′ 21″ 동경 127° 3′ 17″﻿ / ﻿북위 35.97250°  동경 127.05472° ﻿ / 35.97250; 127.05472
정보: 국가유산청 국가유산포털 정보
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 대한민국의 보물(해지)
종목: 보물 (구)제44호  (1963년 1월 21일 지정)  (1997년 1월 1일 해지)
정보: 국가유산청 국가유산포털 정보
익산 왕궁리 오층석탑(益山 王宮里 五層石塔)은 대한민국 전북특별자치도 익산시 왕궁면 왕궁리에 있는 고려 시대의 오층 석탑이다. 대한민국의 국보 제289호로 지정되어있다. 전체높이는 8.5m고, 1단의 기단 위로 5층의 탑신을 올린 모습으로, 파묻혀 있던 것을 1965년 해체하여 수리하면서 원래의 모습이 드러났다.
특징

미륵사지 석탑과 마찬가지로 목조 탑파의 형식을 모방한 탑이나 건축적인 가구보다는 조각적이며 응집적(凝集的)인 가구를 보임을 특징으로 삼는다. 그 토대(土臺)는 주위의 지반에서 독립되어 완전히 탑파의 중력을 감당할 수 있을 만큼 높은 기단을 형성하며, 옥신(屋身)은 복잡한 목조 탑파의 형식을 떠나 단순화된 응결(凝結)을 보이고 각 기둥의 형식은 배흘림(엔타시스, entasis)을 떠나 있다.
구조

탑의 기단은 네 모서리에 8각으로 깎은 주춧돌을 기둥삼아 놓고, 기둥과 기둥 사이에는 길고 큰 네모난 돌을 지그재그로 맞물리게 여러 층 쌓아 올려놓아 목조탑의 형식을 석탑에서 그대로 재현하고 있다. 이 팔각기둥과 네모난 돌들 사이는 흙을 다져서 메웠는데 이 속에서 백제시대의 기와조각이 발견되기도 하였다. 발굴 중에 기단 각 면의 가운데에 2개씩 기둥조각을 새긴 것이 드러났으며, 탑의 1층 지붕돌 가운데와 탑의 중심기둥을 받치는 주춧돌에서 사리장치가 발견되었다.
1층부터 5층까지 탑신부 몸돌의 네 모서리마다 기둥 모양을 새겼으며, 1층 몸돌에는 다시 면의 가운데에 2개씩 기둥 모양을 조각했다. 지붕돌은 얇고 밑은 반듯하나, 네 귀퉁이에서 가볍게 위로 치켜 올려져 있으며, 방울을 달았던 구멍이 뚫려 있다. 기단부에 탱주(撑柱)가 2개 있는 사각 형 석탑이며 옥신(屋身)과 옥개석은 모두 여러 개의 석재(石材)로 구성되었다. 옥신부는 4우주(四隅柱)와 탱주가 각출된 중간석 등 모두 8개로 되었고, 2층은 4면 1석으로 4개, 3층 이상은 2개의 석재로 조립하였다. 옥개석은 넓은 편이며 개석과 받침이 각각 다른 돌이고 받침은 3단씩이다. 개석은 1층부터 3층까지 8석, 4층과 5층은 4석으로 구성되었다
건축 양식

이 석탑은 지붕돌이 얇고 넓어 빗물을 받는 낙수면이 평평한 점이나, 탑신부 1층의 지붕돌이 기단보다 넓은 점 등 백제석탑의 양식을 일부 유지하고 있다. 그동안 언제 제작되었는가에 대해 의견이 분분한 상태였으나 1965년 보수작업 때 기단의 구성양식과 기단 안에서 찾아낸 사리장치의 양식이 밝혀지면서 그 시기가 비교적 뚜렷이 밝혀졌다. 즉, 백제의 옛 영토 안에서 고려시대까지 유행하던 백제계 석탑양식에 신라탑의 형식이 일부 어우러진 고려 전기의 작품으로 추측된다.
발견된 유물

이 부분의 본문은 익산 왕궁리 오층석탑 사리장엄구입니다.
이 석탑에서 발견된 고려시대의 유물들은 국보 제123호로 일괄지정되어 국립중앙박물관에서 보관하고 있다. 최근 국립부여문화재연구소의 발굴과정에서 지금의 석탑에 앞서 목탑이 있었음을 확인할 수 있는 흔적이 이 탑 밑부분에서 발견되어 다시금 주목을 끌고 있다.
내려오는 전설

전설에는 이곳에 한 노인이 아들과 딸을 데리고 살았는데 하루는 관상가가 아들과 딸 중 한 명만 데리고 살아야 큰 화를 면할 수 있다고 했다. 노인은 아들과 딸에게 먼저 탑을 쌓는 자식을 데리고 살겠다며 딸에게는 미륵사 터 석탑을, 아들에게는 이곳 왕궁리의 석탑을 쌓으라고 하였다. 하지만 아들이 게으름을 피워서 딸이 미륵사 터 석탑을 먼저 쌓았고, 딸을 데리고 살았다는 이야기가 전해내려 온다.
사진

2012년
2019년
같이 보기

미륵사지 석탑
정림사지 오층석탑
익산 왕궁리 오층석탑 사리장엄구
사와 노부요시

| 사와 노부요시 澤 宣嘉 |
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출생: 1836년 2월 9일
사망: 1873년 9월 27일
성별: 남성
국적: 일본
경력: 초대 외무경
직업: 공경
사와 노부요시
사와 노부요시(일본어: 澤 宣嘉, 1836년 2월 9일 ~ 1873년 9월 27일)는 막말의 공경으로, 초대 외무경을 맡았다.
생애

중납언의 관직을 맡던 아네가코지 긴스이(姉小路公遂)의 5남으로 태어나 사와가(澤家)의 당주 참의 사와 다메카즈(澤為量)의 양자로 입적하게 되었다.
아버지와 같이 조정에서 일하며 외교에 관여하였는데 특히 미국과의 조약에 반대하는 등 존황양이파의 일원으로 활동하였다. 그러다가 1863년의 8월 18일의 정변 이후 추방되어 도피생활을 하였다. 이후 1867년 메이지 왕정복고 이후 관직에 복귀하여 요직을 맡았으며, 1869년에는 다테 무네나리의 뒤를 이어 외국관지사에서 새로 개칭한 외무경이 되어 외교에 참가한다.
외무경으로 있으면서 데라시마 무네노리와 함께 오스트리아-헝가리 제국과의 일-오 수호통상조약을 맺는등 국교 수립에 공헌한다. 러시아 공사로 착임이 예정되어 있었으나 1873년 병으로 요절하였다. 향년 38세.
같이 보기

일본의 외무대신
폴리 아티스트

폴리 아티스트가 작업장에서 볼링공을 딱딱한 표면에 떨어뜨려 무거운 쿵 소리를 내고 있다.
폴리 아티스트(영어: Foley artist)는 영화, 비디오 및 기타 미디어의 후반 작업 과정에서 음질을 향상시키기 위해 일상적인 음향 효과를 재현하는 전문가를 말한다. 이 직업명은 최초의 음향 효과 아티스트인 잭 폴리의 이름을 따서 명명되었다. 폴리 아티스트가 만드는 소리는 영화의 청각적 경험을 향상시키기 위해 사용되며, 의상이 스치는 소리와 발자국 소리부터 삐걱거리는 문소리와 유리가 깨지는 소리에 이르기까지 다양하다. 또한 폴리 아티스트는 영화 촬영 중 세트장에서 포착된 비행기 소리나 지나가는 차량 소리와 같은 원치 않는 소리를 가리는 작업도 수행한다.
폴리 아티스트는 폴리 스테이지나 폴리 스튜디오라고 불리는 특수 작업 공간에서 작업한다. 이들은 영화에서 표현되는 실제적인 주변 소리를 재현하는 것을 전문으로 한다. 영화의 소품과 세트는 실제 대응물과 음향학적으로 같은 방식으로 반응하지 않는 경우가 많기 때문에, 폴리 아티스트의 작업이 필수적이다. 가장 뛰어난 폴리 아티스트의 작업은 관객들이 알아채지 못할 정도로 영화에 자연스럽게 녹아들어 장면 속에서 현실감을 만들어내는 데 도움을 준다. 폴리 아티스트의 작업 없이는 영화가 부자연스럽게 조용하고 불편하게 느껴질 수 있다.
같이 보기

사운드 디자인
보구

| 보구 博古 |
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본명: 친방셴
로마자 표기: Bó Gǔ
출생: 1907년 5월 14일
사망: 1946년 4월 8일
성별: 남성
국적: 중국
직업: 중국공산당 지도자
활동 기간: 1930년대 초반
소속: 중국공산당
보구
보구(중국어: 博古, 병음: Bó Gǔ)(1907년 5월 14일 ~ 1946년 4월 8일)는 중국공산당의 지도자이다. 1930년대 초반 "28인의 볼셰비키"그룹의 수장으로서 당을 이끌었다. 본명은 친방셴(秦邦宪)이다.
생애

장쑤성 우시 출생으로 쑤저우에서 공학을 공부하다가 제국주의와 군벌에 대항하는 학생운동에 참여하였다. 1925년 그는 상하이 대학에 들어갔다. 이 대학은 취츄바이나 덩중샤와 같은 중국공산당의 활동가들이 교수로 재직하면서 학생들을 좌경화시키고 있었다. 여기서 그는 공산주의자에 흥미를 갖게 되었고, 제국주의에 대항하는 5.30운동을 이끌었다. 이후 공산당에 가입하였다.
1926년 당의 주선으로 모스크바에 유학하여 모스크바 중산 대학에서 본격적으로 마르크스-레닌주의를 공부하였다. 여기서 신을 뜻하는 러시아어: Бог bog[*]에서 자신의 가명을 따왔다. 또한 1년 먼저 유학을 온 왕밍을 비롯하여 장원톈, 왕자샹, 양상쿤등과 교유하게 되어 소위 28인의 볼셰비키라고 불리는 소련유학파 공산주의자 그룹을 형성하였다. 이들은 마르크스-레닌주의의 교조적 입장에서 중국혁명을 지도하려고 하였다.
이 학교의 교장이었던 파벨 미프가 코민테른의 동방지역 책임자가 되어 중국공산당을 지도하기 위해 파견되자 이 그룹도 함께 따라갔다. 그러나 혁명가로서의 경력이 짧았던 이들은 저우언라이나 장궈타오와 같은 당의 중진들에게 막혀 지도권을 장악할 수 없었다. 코민테른을 대표하는 미프의 지원으로 이들은 제6차 전국당대회에서 리리싼과의 권력투쟁에서 승리했다.
미프가 코민테른의 명을 받아 중국공산당을 지도한다는 명목으로 실권을 장악함에 따라 그의 제자이자 통역자였던 왕밍이 정치국원이 되었고 공산당의 사실상의 지도자가 되었다. 왕밍과 행동을 같이했던 보구도 함께 승진했고, 왕밍이 미프를 따라 모스크바로 돌아가자 보구는 총서기에 취임하였다. 리리싼의 모험주의노선의 대가로 도시지역의 당조직이 큰 손실을 입었기 때문에 이들은 마오쩌둥이 농촌지역을 근거지로 건설한 장시 소비에트로 피신할 수밖에 없었다.
이들은 코민테른이 파견한 군사고문 오토 브라운과 함께 마오쩌둥으로부터 홍군의 지휘권을 넘겨받았다. 이들은 그동안의 마오나 주더가 펼쳤던 게릴라전술을 버리고 정규전으로 국민당군에게 대항하지만, 국민당군의 제5차 토벌전에서 커다란 피해를 입어 장시 소비에트를 포기하고 훗날 장정이라고 지칭되는 피난길을 떠날 수밖에 없었다.
장정동안 피해가 극심했기 때문에 보구와 오토 브라운의 권위는 땅에 떨어졌고, 1935년 1월 장정 도중 열린 쭌이 회의에서 ‘28인의 볼셰비키’ 그룹의 일원이었던 장원톈, 왕자샹, 양상쿤이 대오를 이탈하고 마오를 지지하여 마오가 중국공산당의 지도권을 장악하였다. 그러나 보구는 정치국원으로 남을 수 있었다.
옌안에 도착했을 때, 그는 과거의 과오로부터 단절되었음을 표시하기 위해 다시 본명인 친방셴으로 불리길 원했다. 마오는 왕밍이나 장궈타오와의 권력투쟁에서 승리하기 위해 과거 28인의 볼셰비키였던 그의 지지를 필요로 하고 있었다. 1936년 시안 사건이 터지자 저우언라이와 함께 제2차 국공합작이 성립되는 데 기여했다. 1937년에는 당의 조직부장에 임명되어 당의 인사업무를 맡았다. 1941년 공산당의 통신사였던 신화사를 맡아 대외 선전에 종사하였다.
1942년 정풍운동이 시작되자 그는 자신의 과오를 반성하고 마오에 대한 충성을 서약했지만, 지나치게 온화하고 관대한 그의 성격은 마오로부터 비판받았고, 그것 때문에 많은 스트레스를 받았다. 제7차 당대회에서는 당중앙위원회의 위원으로 남아있었지만, 마오의 전폭적 신임은 얻지 못하고 서열은 최하위였다.
1946년 충칭에서 열린 국민당과의 평화협상을 마치고 옌안으로 돌아오던 중 다른 동료들과 함께 비행기 사고로 사망하였다.
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| 전임 왕밍 | 중국 공산당 총서기 1932년 - 1935년 | 후임 장원톈 |
| v t e중국공산당의 지도자 |
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| 중앙위원회 총서기 |  천두슈  샹중파  보구  장원톈  | 중국공산당의 당기 |
| 중국공산당 주석 |  마오쩌둥  화궈펑  후야오방  | 중국공산당의 당기 |
| 중앙위원회 총서기 |  후야오방  자오쯔양  장쩌민  후진타오  시진핑  | 중국공산당의 당기 |
| 전거 통제  |
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국제:  FAST  ISNI  VIAF  월드캣 
국가:  독일  미국  오스트레일리아  네덜란드 
인물:  Trove
재규격화

물리학에서 재규격화(再規格化, renormalization) 혹은 되맞춤이란 이론에서 생기는 여러 값을 건드림이론에서 고차원적 수정을 고려하기 위해, 이론의 상수를 형식적으로 바꾸는 과정이다.
양자장론이나 통계 물리학 등 자기반복적 구조를 갖는 계에서 필요하다. 특히, 대부분의 양자장론 이론에서는 건드림이론으로 수정한 상수가 발산하기 때문에 재규격화하여 상수를 관찰된 값으로 유한하게 만들 수 있다(완전히 유한한 양자장론도 있지만, 이러한 경우에도 건드림이론을 사용하려면 재규격화가 필요하다).
물리학적으로, 재규격화란 어떤 에너지 스케일을 지나면 물리 이론을 더 이상 적용할 수 없기 때문에, 고에너지에서의 무식을 나타낸다. 재규격화라는 이름은 어떤 크기에서, 물리량의 크기(norm)를 다시(re-)세워준다(normalization)는 뜻이다.
재규격화를 하기 위해서는 여러 가지 방식이 있는데, 무한대를 처리하는 것이 포함된다. 흔히 쓰이는 것으로는 최소뺄셈방식과 수정 최소뺄셈방식, 질량껍질 위 방식(on-shell scheme) 등이 있다.
재규격화는 섭동 이론의 무한대 적분을 이해하기 위해 양자 전기 역학에서 처음 개발되었다. 처음에는 일부 창시자에 의해서도 의심스러운 임시 절차로 간주되었지만 재규격화는 결국 여러 물리학 및 수학 분야에서 규모 물리학의 중요하고 일관된 실제 메커니즘으로 수용되었다. 이후의 회의론에도 불구하고 재규격화를 개척한 사람은 폴 디랙이었다.
오늘날 관점은 바뀌었다. 니콜라이 보골류보프와 케네스 윌슨의 획기적인 재규격화 군 통찰력을 바탕으로 인접한 규모에 걸친 물리량의 변화에 초점을 맞추는 반면, 먼 규모는 "효과적인" 설명을 통해 서로 관련된다. 모든 척도는 광범위하게 체계적인 방식으로 연결되어 있으며, 각각에 적합한 실제 물리학은 각각에 적합한 특정 계산 기술을 통해 추출된다. 윌슨은 시스템의 어떤 변수가 중요하고 어떤 변수가 중복되는지 명확히 했다.
재규격화는 새로운 규모에서 알려지지 않은 새로운 물리학의 존재를 가정하여 무한대를 제어하는 또 다른 기법인 조절과는 다르다.
고전물리학의 자기(自己)상호작용

무한대의 문제는 19세기와 20세기 초에 점입자의 고전 전자기학에서 처음으로 발생했다.
하전 입자의 질량에는 정전기장의 질량-에너지가 포함되어야한다. 입자가 반경  r_{\text{e}}의 전하를 띤 구형 껍질이라고 가정하자. 이 장의 질량-에너지는
는  r_{\text{e}}\rightarrow 0일 때 무한대가 된다. 이는 점 입자가 무한대 관성을 가지므로 가속될 수 없음을 의미한다. 덧붙여서,  m_{\text{em}}을 전자 질량과 동일하게 만드는  r_{\text{e}}의 값
은 고전 전자 반지름이라고 한다.( q=e로 놓고 인자 c와  \varepsilon _{0}를 복원) 여기서  \alpha \approx 1/137는 미세 구조 상수이고,  \hbar /(m_{\text{e}}c)는 전자의 축약된 콤프턴 파장이다.
재규격화: 구형 하전 입자의 총 유효 질량에는 구형 껍질의 실제 질량이 포함된다(전기장과 관련하여 위에서 언급한 질량에 추가). 껍질의 순수 질량이 음수로 허용되면 일관된 점 제한을 취하는 것이 가능할 수 있다. 이를 재규격화라고 한다. 로렌츠와 아브라함은 이런 방식으로 고전적인 전자 이론을 발전시키려고 시도했다. 이 초기 연구는 양자장론의 조절 및 재규격화에 대한 이후 시도에 영감을 주었다.
(조절(물리학)도 참조) 새로운 물리학이 작은 규모로 존재한다고 가정하여 이 고전적인 문제에서 무한대를 제거하는 대안적인 방법이다.)
하전 입자의 전자기 상호 작용을 계산할 때 입자 자체 장의 역반응을 무시하고 싶은 유혹이 있다. (회로 분석의 역기전력 과 유사하다.) 그러나 이 역반응은 전하 입자가 방사선을 방출할 때 마찰을 설명하는 데 필요하다. 전자가 점이라고 가정하면 역반응의 값은 질량이 발산하는 것과 같은 이유로 발산한다. 왜냐하면 장이 역제곱 법칙을 따르기 때문이다.
아브라함-로런츠 이론은 인과적이지 않은 "사전 가속"을 가지고 있었다. 때로는 힘이 가해지기 전에 전자가 움직이기 시작한다. 이는 점 극한이 일관성이 없다는 신호이다.
문제는 양자장론보다 고전장론에서 더 심했다. 왜냐하면 양자장론에서 하전 입자는 가상 입자-반입자 쌍의 간섭으로 인해 치터베베궁을 경험하여 콤프턴 파장에 필적하는 영역에서 전하를 효과적으로 번지기 때문이다. 작은 결합의 양자 전기역학에서 전자기 질량은 입자 반경의 로그로만 발산된다.
양자 전기역학에서 발산

1930년대에 양자 전기역학을 개발할 때 막스 보른, 베르너 하이젠베르크, 파스쿠알 요르단 및 폴 디랙은 섭동 보정에서 많은 적분들이 발산한다는 것을 발견했다.
섭동 이론 수정의 발산을 설명하는 한 가지 방법은 헨드릭 안토니 크라머르스, 한스 베테, 줄리언 슈윙거, 리처드 파인만에 의해 1947~49년에 발견되었다. 및 도모나가 신이치로, 1949년 프리먼 다이슨에 의해 체계화되었다. 발산은 가상 입자의 닫힌 루프가 포함된 파인만 다이어그램과 관련된 복사 보정에서 나타난다.
가상 입자는 에너지와 운동량 보존을 따르지만, 입자의 관측된 질량에 대한 상대론적 에너지-운동량 관계에서 허용되지 않는 에너지와 운동량이라도 가질 수 있다(즉,  E^{2}-p^{2}이 반드시 해당 과정에서 입자의 질량을 제곱한 것은 아니다. 예를 들어 광자의 경우 0이 아닐 수 있다. 이러한 입자를 오프쉘이라고한다. 루프가 있을 때 루프에 포함된 입자의 운동량은 들어오고 나가는 입자의 에너지와 운동량에 의해 고유하게 결정되지 않는다. 루프에 있는 한 입자의 에너지 변화는 들어오고 나가는 입자에 영향을 주지 않고 루프에 있는 다른 입자의 에너지에 있는 동일하고 반대되는 변화로 균형을 이룰 수 있다. 따라서 다양한 변형이 가능한다. 따라서 루프 과정의 진폭을 찾으려면 루프 주위를 이동할 수 있는 에너지와 운동량의 가능한 모든 조합을 적분해야한다.
이러한 적분은 종종 발산한다. 즉, 무한대인 답을 제공한다. 중요한 차이점은 " 자외 "(UV)이다. 자외 발산은 다음과 같이 설명될 수 있다.
루프의 모든 입자가 큰 에너지와 운동량을 갖는 적분 영역,
장에 대한 전체 경로에서 장의 아주 짧은 파장과 고주파수 변동,
루프가 입자 경로에 대한 합으로 간주되는 경우 입자 방출과 흡수 사이의 고유 시간이 아주 짧다.
따라서 이러한 발산은 단거리, 단시간 현상이다.
오른쪽 여백의 그림에 표시된 대로 양자 전기 역학에는 정확히 3개의 단일 루프 발산 루프 다이어그램이 있다.
세 가지 발산은 고려 중인 이론의 세 가지 매개변수에 해당한다.
장 규격화 Z.
전자의 질량.
전자의 전하.
적외 발산이라고 하는 두 번째 발산 클래스는 광자와 같은 질량이 없는 입자로 인해 발생한다. 하전 입자를 포함하는 모든 과정은 무한 파장의 결맞는 광자를 무한히 방출하며, 유한한 수의 광자를 방출하는 진폭은 0이다. 광자의 경우 이러한 차이가 잘 알려져 있다. 예를 들어, 1-루프 순서에서 꼭지점 함수에는 자외 및 적외 발산이 모두 있다. 자외 발산과 달리 적외 발산은 관련된 이론에서 매개변수의 재규격화가 필요하지 않다. 꼭지점 다이어그램의 적외 발산은 꼭지점 다이어그램과 유사한 다이어그램을 포함하여 제거되며 다음과 같은 중요한 차이점이 있다. 전자의 두 다리를 연결하는 광자는 절단되고 파장이 변하는 두 개의 껍질 위 (즉, 실제) 광자로 대체된다. 무한대; 이 다이어그램은 제동 복사 과정과 동일하다. 꼭지점 다이어그램에서와 같이 루프를 통해 흐르는 제로 에너지 광자와 제동 복사를 통해 방출되는 제로 에너지 광자를 구별할 수 있는 물리적 방법이 없기 때문에 이 추가 다이어그램이 포함되어야한다. 수학적 관점에서 적외 발산은 매개변수에 대한 분수 미분을 가정하여 규격화할 수 있다. 예를 들면 다음과 같다.
p=a에서 잘 정의되어 있지만 자외 발산성이다. 우리가 취하면  -a^{2}에 대한 3⁄2-차 분수 도함수를 사용 하여 IR 발산을 얻다.
적외선 발산을 자외선 발산으로 변환하여 이를 고칠 수 있다.
양자 전기역학에서 발산 > 루프 발산

그림 2의 다이어그램은 양자 전기 역학에서 전자-전자 산란에 대한 여러 단일 루프 기여 중 하나를 보여준다. 실선으로 표시된 다이어그램의 왼쪽에 있는 전자는 4-운동량  p^{\mu }에서 시작하여 4-운동량  r^{\mu }로 끝난다. 이는  r^{\mu }-p^{\mu }를 운반하는 가상 광자를 방출하여 에너지와 운동량을 다른 전자로 전달한다. 하지만 이 다이어그램에서는 그 일이 일어나기 전에 4-운동량  q^{\mu }를 운반하는 또 다른 가상 광자를 방출하고, 다른 가상 광자를 방출한 후 이를 재흡수한다. 에너지와 운동량 보존은 4-운동량  q^{\mu }를 유일하게 결정하지 않아서 모든 가능성이 동일하게 기여하므로 적분해야한다.
이 다이어그램의 진폭은 무엇보다도 루프의 요소로 끝난다.
이 표현식의 다양한 γμ 인자는 디랙 방정식의 공변 공식화에서와 같이 감마 행렬이다. 그것들은 전자의 스핀과 관련이 있다. e의 인자는 전기적 결합 상수이고,  i\epsilon 는 모멘텀 공간에서 극 주위의 통합 윤곽에 대한 경험적 정의를 제공한다. 우리의 목적에 있어 중요한 부분은 피적분함수의 세 가지 큰 인자의  q^{\mu } 에 대한 의존성인데, 이는 루프의 두 전자 선과 광자 선의 전파자로부터 발생한다.
이것은  q^{\mu }의 큰 값을 지배하는  q^{\mu }의 두 거듭제곱이 위에 있는 조각을 가지고 있다(Pokorski 1987, p. 122):
이 적분은 유한한 에너지와 운동량에서 어떤 식으로든 잘라내지 않는 한 발산적이고 무한하다.
다른 양자장론에서도 유사한 루프 발산이 발생한다.
재규격화 및 단순량

해결책은 전자의 전하 와 질량 뿐만 아니라 양자장 자체의 규격화와 같은 것을 나타내는 이론 공식(예: 라그랑지언 공식)에 처음 나타나는 양이 실제로 일치 하지 않는다는 것을 깨닫는 것이었다. 실험실에서 측정된 물리적 상수에 대한 것이다. 쓰여진 대로, 그것은 물리적 상수 자체 에 대한 가상 입자 루프 효과의 기여를 고려하지 않은 단순한 수량이었다. 무엇보다도 이러한 효과에는 전자기학의 고전 이론가들을 매우 괴롭혔던 전자기 역반응의 양자 대응물이 포함된다. 일반적으로 이러한 효과는 처음에 고려 중인 진폭만큼 다양한다. 따라서 유한한 측정량은 일반적으로 발산하는 순수량을 의미한다.
현실과 접촉하려면 측정 가능하고 재규격화된 양의 관점에서 공식을 다시 작성해야한다. 예를 들어 전자의 전하는 특정 운동학적 재규격화 점 또는 감산 점 (일반적으로 재규격화 규모 또는 간단히 에너지 규모라고 불리는 특징적인 에너지를 가짐)에서 측정된 양으로 정의된다. 순수 수량의 나머지 부분을 포함하여 남은 라그랑지안 부분은 다른 다이어그램의 골치 아픈 발산을 정확하게 상쇄하는 발산 다이어그램과 관련된 반대항으로 재해석될 수 있다.
재규격화 및 단순량 > 양자 전기 역학의 재규격화

예를 들어, 양자 전기 역학의 라그랑지안에서
장와 결합 상수는 실제로 단순한 양이므로 위의 첨자 B이다. 일반적으로 해당 라그랑지 항이 재규격화된 항의 배수가 되도록 단순 수량을 작성한다.
워드-다카하시 항등식을 통한 게이지 불변성은 공변 미분 부분의 두 항을 재규격화할 수 있음을 의미하는 것으로 나타났다.
(Pokorski 1987, p. 115) 이는 Z2에 일어난 일이다. 이는 Z1과 동일하다.
예를 들어 그림 1에 표시된 전자-광자 상호 작용과 같은 라그랑지안 용어는 다음과 같이 작성될 수 있다.
전자의 전하인 물리 상수 e는 특정 실험의 관점에서 정의될 수 있다. 우리는 재규격화 규모를 이 실험의 에너지 특성과 동일하게 설정하고 첫 번째 항은 실험실에서 볼 수 있는 상호 작용을 제공한다(최대 작은, 루프 다이어그램의 유한 수정으로 자기 모멘트에 대한 고차 수정과 같은 이국적 기능을 제공한다. 나머지는 반대말이다. 이론이 양자 전기 역학에서와 같이 재규격화 가능 하다면(자세한 내용은 아래 참조), 루프 다이어그램의 분기된 부분은 모두 3개 이하의 다리가 있는 조각으로 분해될 수 있으며, 대수 형식은 두 번째 다리로 상쇄될 수 있다. 용어(또는 Z0 및 Z3에서 나오는 유사한 반대 용어).
그림 3과 같이 배치된 Z1 역항의 상호작용 정점이 있는 다이어그램은 그림 2의 루프로부터의 발산을 상쇄한다.
역사적으로 "기본 용어"를 원래 용어와 반대 용어로 분리하는 것은 케네스 윌슨으로 인한 재규격화 군 통찰력 이전에 이루어졌다. 다음 절에서 자세히 설명하는 이러한 재규격화 군 통찰에 따르면, 문제의 모든 규모가 연속적이고 체계적인 방식으로 들어가기 때문에 이러한 분할은 부자연스럽고 실제로 비물리적이다.
재규격화 및 단순량 > 주행 결합

주어진 계산에 대한 루프 다이어그램의 기여를 최소화하고 결과를 더 쉽게 추출하려면 상호 작용에서 교환되는 에너지 및 운동량에 가까운 재규격화 지점을 선택한다. 그러나 재규격화 지점 자체는 물리량이 아니다. 모든 차수에 대해 계산된 이론의 물리적 예측은 원칙적으로 이론 적용 영역 내에 있는 한 재규격화 지점 선택과 독립적이어야한다. 재규격화 규모의 변화는 루프가 없는 파인만 다이어그램에서 나오는 결과의 양과 루프 다이어그램의 나머지 유한 부분에서 나오는 결과의 양에만 영향을 미친다. 이 사실을 활용하여 규모 변화에 따른 물리적 상수의 효과적인 변화를 계산할 수 있다. 이 변형은 베타 함수로 인코딩되며 이러한 종류의 규모 의존성에 대한 일반 이론은 재규격화 군으로 알려져 있다.
구어체로, 입자 물리학자들은 특정 물리적 "상수"가 상호 작용 에너지에 따라 변하는 것으로 종종 말하지만 실제로는 독립적인 양인 재규격화 척도이다. 그러나 이 주행은 상호 작용과 관련된 에너지의 변화에 따른 장론의 작용 변화를 설명하는 편리한 수단을 제공한다. 예를 들어, 양자 색역학의 결합은 큰 에너지 규모에서 작아지기 때문에 상호작용에서 교환되는 에너지가 커짐에 따라 이론은 자유 이론처럼 행동한다. 이는 점근적 자유라고 알려진 현상이다. 증가하는 에너지 규모를 선택하고 재규격화 군을 사용하면 이는 간단한 파인만 다이어그램에서 명확해진다. 이것이 수행되지 않으면 예측은 동일하지만 복잡한 고차 취소로 인해 발생한다.
예를 들어,
는 잘못 정의되었다.
발산을 제거하려면 적분의 하한을 εa 및 εb 로 간단히 변경하라.
이제  \epsilon _{b}/\epsilon _{a}\rightarrow 1를 취하면  I=\ln {\frac {a}{b}}이다.
조절

양 ∞ − ∞이 불분명하기 때문에 발산 제거 개념을 정확하게 만들기 위해서는 먼저 발산을 조절 (Weinbe재규격화 군, 1995)라고 알려진 과정에서 극한 이론을 사용하여 수학적으로 다루어야한다.
루프 피적분함수 또는 조절자를 본질적으로 임의적으로 수정하면 적분이 수렴되는 방식으로 높은 에너지와 운동량에서 더 빠르게 감소할 수 있다. 조절자에는 컷오프라고 하는 특징적인 에너지 규모가 있다. 이 컷오프를 무한대로(또는 해당 길이/시간 척도를 0으로) 취하면 원래 적분이 복구된다.
조절자가 제 위치에 있고 컷오프에 대한 유한 값이 있으면 적분의 발산 항은 유한하지만 컷오프 종속 항으로 변한다. 컷오프 종속 반항의 기여로 이러한 항을 취소한 후 컷오프는 무한대로 이동하고 유한 물리적 결과가 복구된다. 우리가 측정할 수 있는 규모의 물리학이 최단 거리 및 시간 규모에서 발생하는 일과 독립적이라면 계산에 대해 컷오프 독립적인 결과를 얻는 것이 가능해야한다.
양자장론 계산에는 다양한 유형의 조절자가 사용되며 각각 장점과 단점이 있다. 현대에서 가장 널리 사용되는 것 중 하나는 헤라르뒤스 엇호프트와 마르티뉘스 펠트만이 발명한 차원 규격화이다. 이는 적분을 가상의 분수 차원이 있는 공간으로 전달하여 적분을 다룬다. 또 다른 하나는 파울리-빌라르 조절로, 아주 큰 질량을 가진 이론에 가상 입자를 추가하여 거대한 입자와 관련된 루프 피적분자가 큰 운동량에서 기존 루프를 상쇄한다.
또 다른 조절 방식은 케네르 윌슨이 도입한 격자 조절로, 초입방체 격자가 고정된 격자 크기로 시공간을 구성한다고 가정한다. 이 크기는 격자에서 전파될 때 입자가 가질 수 있는 최대 운동량에 대한 자연스러운 차단이다. 그리고 격자 크기가 서로 다른 여러 격자에 대해 계산을 수행한 후 물리적 결과는 격자 크기 0 또는 자연 우주로 추정된다. 이는 규모 극한이 존재함을 전제로한다.
재규격화 이론에 대한 엄격한 수학적 접근 방식은 소위 인과 섭동 이론이다. 여기서는 해석학의 분포 이론의 틀 내에서만 잘 정의된 수학적 연산을 수행하여 계산 시작부터 자외선 발산을 방지한다. 이 접근 방식에서는 발산이 모호함으로 대체된다. 발산 다이어그램에 대응하는 용어는 이제 유한하지만 결정되지 않은 계수를 갖는 용어이다. 그런 다음 모호성을 줄이거나 제거하기 위해 게이지 대칭과 같은 다른 원칙을 사용해야한다.
태도와 해석

양자전기역학 및 기타 양자장론을 초기에 공식화했던 학자들은 일반적으로 이러한 상황에 만족하지 않았다. 유한한 답을 얻기 위해 무한대에서 무한대를 빼는 것과 같은 일을 하는 것은 불법적인 것처럼 보였다.
프리먼 다이슨은 이러한 무한성은 근본적인 성격을 가지며 재규격화와 같은 형식적인 수학적 절차로는 제거될 수 없다고 주장했다.
디랙의 비판이 가장 끈질겼다. 1975년 말에 그는 이렇게 말했다.
또 다른 중요한 비평가는 파인만이다. 양자 전기 역학의 발전에 있어서 그의 중요한 역할에도 불구하고 그는 1985년에 다음과 같은 글을 썼다.
파인만은 1960년대에 알려진 모든 장론이 충분히 짧은 거리 규모에서 상호 작용이 무한히 강해지는 특성을 가지고 있다는 점을 우려했다. 란다우 극이라고 불리는 이 속성은 양자장론이 모두 일관성이 없다는 것을 그럴듯하게 만들었다. 1974년에 데이비드 그로스, 데이비드 폴리처 및 프랭크 윌첵은 또 다른 양자 장론인 양자 색역학이 란다우 극을 갖지 않음을 보여주었다. 파인만은 대부분의 다른 사람들과 마찬가지로 양자색역학이 완전히 일관된 이론이라는 것을 받아들였다.
일반적인 불안은 1970년대와 1980년대까지의 텍스트에서 거의 보편적이었다. 그러나 1970년대부터 재규격화 군과 유효 장론에 대한 연구에 영감을 받아 디랙과 다른 사람들(모두 기성세대에 속함)이 결코 비판을 철회하지 않았다는 사실에도 불구하고 태도가 바뀌기 시작했다. 젊은 이론가. 케네스 G. 윌슨과 다른 이들은 재규격화 군이 응집 물질 물리학에 적용되는 통계적 장론에 유용하며 상전이 동작에 대한 중요한 통찰력을 제공한다는 것을 입증했다. 응집 물질 물리학에서는 물리적 단거리 조절 장치가 존재한다. 즉, 물질은 원자 규모에서 연속적이지 않다. 응집 물질 물리학의 단거리 발산은 철학적 문제를 제기하지 않다. 왜냐하면 장론은 어쨌든 물질의 거동을 효과적이고 매끄럽게 표현한 것에 불과하기 때문이다. 컷오프는 항상 유한하기 때문에 무한대는 없으며, 순수 수량은 컷오프에 종속된다는 것이 완벽하게 이해된다.
양자장론이 플랑크 길이를 넘어 계속 유지된다면( 끈 이론, 인과 집합 이론 또는 다른 것으로 이어질 수 있음) 입자 물리학의 단거리 발산에도 실제 문제가 없을 수 있다. 모든 장론은 단순히 유효장론이 될 수 있다. 어떤 의미에서 이 접근 방식은 양자장론의 차이가 자연의 작용에 대한 인간의 무지에 대해 말하고 있지만 이러한 무지가 정량화될 수 있고 그에 따른 효과적인 이론이 여전히 유용하다는 것을 인정한다는 오래된 태도를 반영한다.
그렇더라도 1972년 살람의 발언은 여전히 관련성이 있는 것 같다.
러셀의 자서전 The Final Years, 1944–1969 (George Allen and Unwin, Ltd., London 1969), p. 221:과 비교해보라.
양자장론에서 물리 상수의 값은 일반적으로 재규격화 지점으로 선택한 규모에 따라 달라지며, 에너지 규모의 변화에 따라 물리 상수가 실행되는 재규격화 군을 조사하는 것은 매우 흥미로울 수 있다. 입자 물리학 표준 모델의 결합 상수는 에너지 규모가 증가함에 따라 다양한 방식으로 달라진다. 즉, 양자 색역학의 결합과 전기약력의 약한 아이소스핀 결합은 감소하는 경향이 있고, 전기약력의 약한 과전하 결합은 증가하는 경향이 있다. 1015 GeV (현재 입자 가속기의 범위를 훨씬 넘어서는)의 거대한 에너지 규모에서는 모두 거의 동일한 크기가 된다(Grotz and Klapdor 1990, p. 254) 대통일 이론에 대한 추측의 주요 동기가 된다. 단지 걱정스러운 문제가 아니라, 재규격화는 다양한 체제에서 장론의 행동을 연구하기 위한 중요한 이론적 도구가 되었다.
재규격화를 특징으로 하는 이론(예: 양자전기역학)이 효과적인 장론, 즉 자연의 작용에 대한 인간의 무지를 반영하는 근사치로만 합리적으로 해석될 수 있다면, 이러한 재규격화 문제가 없는 보다 정확한 이론을 발견하는 문제가 남다. . 루이스 라이더가 말했듯이, "양자 이론에서 이러한 [고전적] 차이는 사라지지 않는다. 오히려 더욱 악화되는 것처럼 보인다. 그리고 재규격화 이론이 비교적 성공했음에도 불구하고, 더 만족스러운 일을 하는 방법."
재규격화 가능성

이러한 철학적 재평가에서 자연스럽게 새로운 개념, 즉 재규격화 가능성이라는 개념이 탄생했다. 모든 이론이 위에서 설명한 방식으로 재규격화에 적합한 것은 아니다. 즉, 역항의 공급이 유한하고 모든 양이 계산이 끝날 때 컷오프 독립적이 된다. 라그랑지안이 에너지 단위로 충분히 높은 차원의 장 연산자 조합을 포함하는 경우 모든 발산을 취소하는 데 필요한 반대항은 무한한 수로 증가하며 언뜻보기에 이론은 무한한 수의 자유 매개변수를 획득하여 모든 것을 잃는 것처럼 보인다. 예측력이 과학적으로 쓸모 없게 된다. 이러한 이론을 재규격화 불가능 이론이라고한다.
입자 물리학의 표준 모델에는 재규격화 가능한 연산자만 포함되어 있지만, 가장 간단한 방식으로 양자 중력의 장론을 구성하려고 시도하면 일반 상대성 이론의 상호 작용은 재규격화할 수 없는 연산자가 된다( 아인슈타인-힐베르트 라그랑주 계량을 섭동으로 취급). 민코프스키 계량 ), 이는 섭동 이론이 양자 중력에 적용하기에 만족스럽지 않음을 시사한다.
그러나 유효장론에서 "재규격화 가능성"은 엄밀히 말하면 잘못된 명칭이다. 재규격화할 수 없는 유효 장론에서 라그랑지안의 항은 무한대로 곱하지만 에너지 차단의 더욱 극단적인 역제곱에 의해 계수가 억제된다. 컷오프가 실제 물리량인 경우, 즉 이론이 최대 에너지 또는 최소 거리 규모까지 물리학을 효과적으로 설명하는 경우 이러한 추가 용어는 실제 물리적 상호 작용을 나타낼 수 있다. 이론의 무차원 상수가 너무 커지지 않는다고 가정하면 컷오프의 역제곱으로 계산을 군화하고 여전히 유한한 수의 자유 매개변수를 갖는 컷오프에서 유한 차수에 대한 대략적인 예측을 추출할 수 있다. 이러한 "재규격화할 수 없는" 상호 작용을 다시 규격화하는 것도 유용할 수 있다.
효과적인 장론에서 재규격화할 수 없는 상호 작용은 에너지 규모가 컷오프보다 훨씬 작아짐에 따라 급격히 약해진다. 고전적인 예는 약한 핵력에 대한 페르미 이론이다. 이 이론은 W 입자의 질량과 비슷한 컷오프를 갖는 재규격화 불가능한 유효 이론이다. 이 사실은 우리가 보는 거의 모든 입자 상호 작용이 왜 재규격화 가능한 이론으로 설명될 수 있는지에 대한 가능한 설명을 제공할 수도 있다. GUT 또는 플랑크 규모로 존재할 수 있는 다른 것들은 우리가 관찰할 수 있는 영역에서 감지하기에는 너무 약해질 수도 있다. 단 항성 한 가지 예외는 중력이다.
재규격화 방식

실제 계산에서 트리 수준을 넘어서는 파인만 다이어그램 계산의 발산을 취소하기 위해 도입된 반대항은 일련의 재규격화 조건을 사용하여 수정 되어야 한다. 사용되는 일반적인 재규격화 방식은 다음과 같다.
최소 빼기(MS) 방식 및 관련 수정된 최소 빼기(MS-bar) 방식
온쉘 구성표
게다가, 쌍대 자유 보존의 전파자로서 재규격화된 결합(광자 전파자와 결합된)의 "자연스러운" 정의가 존재하며, 이는 반대항을 명시적으로 도입할 필요가 없다.
통계물리학에서 > 역사

기존의 재규격화 이론의 팽창군을 뛰어넘는 물리적 의미에 대한 더 깊은 이해와 재규격화 과정의 일반화는 응집물질물리학에서 비롯되었다. 1966년 리오 카다노프의 논문은 "블록 스핀" 재규격화 군을 제안했다. 차단 아이디어는 먼 거리에 있는 이론의 구성요소를 더 짧은 거리에 있는 구성요소의 집합체로 정의하는 방법이다.
이 접근 방식은 개념적 요점을 다루었으며 케네스 윌슨의 광범위하고 중요한 기여에서 완전한 계산적 실체가 부여되었다 . 윌슨 아이디어의 힘은 1974년 오랜 문제인 곤도 문제의 구성적인 반복 재규격화 해와 2차 상전이 및 임계 현상 이론에 대한 그의 새로운 방법의 획기적인 발전을 통해 입증되었다. 1971년에. 그는 이러한 결정적인 공헌으로 1982년에 노벨상을 수상했다.
통계물리학에서 > 원칙

좀 더 기술적인 용어로, 상태 변수  \{s_{i}\}를 갖는 함수  Z와 결합 상수 집합  \{J_{k}\}로 설명되는 이론이 있다고 가정해 보겠다. 이 함수  Z는 분배 함수, 작용, 해밀토니언 등이 될 수 있다. 이 함수는 계의 물리학에 대한 전체 묘사를 포함해야한다.
이제 상태 변수의 특정 차단 변환  \{s_{i}\}\to \{{\tilde {s}}_{i}\}을 고려한다.  {\tilde {s}}_{i}의 개수는  s_{i}의 개수보다 적어야한다.  이제  Z를   {\tilde {s}}_{i}들로만 다시 작성해 보겠다.  매개변수의 어떤 변환  \{J_{k}\}\to \{{\tilde {J}}_{k}\}으로 이것이 달성 가능한 경우, 이 이론은 재규격화 가능하다고 한다.
대규모로 시스템의 가능한 거시적 상태는 이 고정점 집합에 의해 제공된다.
통계물리학에서 > 재규격화 군 고정점

재규격화 군 흐름에서 가장 중요한 정보는 고정점이다. 고정점은 흐름과 관련된 베타 함수가 사라지는 것으로 정의된다. 그러면 재규격화 군의 고정점은 정의에 따라 척도 불변이다. 많은 경우 물리적 관심 규모 불변성은 등각 불변성으로 확대된다. 그런 다음 고정점에서 등각장론이 있다.
여러 이론이 동일한 고정점으로 흘러가는 능력은 보편성을 가져온다.
이러한 고정점이 자유장론에 해당하면 그 이론은 양자 자명성을 나타낸다고 한다. 격자 힉스 이론 연구에는 수많은 고정점이 나타나지만, 이들과 관련된 양자장론의 본질은 여전히 미해결 문제로 남아 있다.
같이 보기

조절 (물리학)
최소뺄셈방식
재규격화군
유효 이론
같이 보기 > 주요 학자

리오 카다노프
케네스 윌슨
헤라르뒤스 엇호프트
| --- | --- |
전거 통제: 국가 :  프랑스  BnF 데이터  이스라엘  미국 
그림 1. 양자 전기역학의 재규격화: 한 재규격화 지점에서 전자의 전하를 결정하는 단순한 전자/광자 상호작용은 다른 지점에서 더 복잡한 상호작용으로 구성되는 것으로 밝혀졌다.
(a) 진공 분극, 일명 전하 스크리닝. 이 루프에는 로그 자외선 발산이 있다.
(b) 양자전기역학의 자체 에너지 다이어그램
(c) “펭귄” 다이어그램의 예
그림 2. 양자전기역학에서 전자-전자 산란에 기여하는 다이어그램. 루프에는 자외선 발산이 있다.
그림 3. Z1 반대항에 해당하는 정점은 그림 2의 발산을 취소한다.
알렉산더 뉘벨

알렉산더 뉘벨(Alexander Nübel, 1996년 9월 30일 ~ )는 독일의 축구 선수로 포지션은 골키퍼이다. 현재 분데스리가의 VfB 슈투트가르트에서 활약하고 있다.
클럽 경력

샬케에서 활약하던 뉘벨은 2020년 6월 30일 바이에른 뮌헨으로 이적했다. 마누엘 노이어가 30대 중반에 접어든 만큼 장기적으로 바이에른이 뉘벨을 노이어의 후계자로 성장시킬 것으로 보였다.
클럽 통계

| 클럽 | 시즌 | 리그> 디비전 | 리그> 경기 | 리그> 득점 | 국내컵> 경기 | 국내컵> 득점 | 대륙컵> 경기 | 대륙컵> 득점 | 합계> 경기 | 합계> 득점 |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- |
| 샬케 04 II | 2015–16 | 레기오날리가 | 13 | 0 |  |  |  |  | 13 | 0 |
| 샬케 04 II | 2016–17 | 레기오날리가 | 10 | 0 |  |  |  |  | 10 | 0 |
| 샬케 04 II | 2017–18 | 오베르리가 | 1 | 0 |  |  |  |  | 1 | 0 |
| 샬케 04 | 2015–16 | 분데스리가 | 1 | 0 | 0 | 0 | 0 | 0 | 1 | 0 |
| 샬케 04 | 2016–17 | 분데스리가 | 0 | 0 | 0 | 0 | 0 | 0 | 0 | 0 |
| 샬케 04 | 2017–18 | 분데스리가 | 1 | 0 | 0 | 0 | — | — | 1 | 0 |
| 샬케 04 | 2018–19 | 분데스리가 | 18 | 0 | 2 | 0 | 2 | 0 | 22 | 0 |
| 샬케 04 | 2019–20 | 분데스리가 | 26 | 0 | 3 | 0 | — | — | 29 | 0 |
| 바이에른 뮌헨 | 2020–21 | 분데스리가 | 1 | 0 | 1 | 0 | 2 | 0 | 4 | 0 |
| 모나코 | 2021-22 | 리그 1 | 38 | 0 | 1 | 0 | 10 | 0 | 49 | 0 |
| 모나코 | 2022-23 | 리그 1 | 38 | 0 |  |  | 10 | 0 | 48 | 0 |
| 슈투트가르트 | 2023-24 | 분데스리가 | 30 | 0 | 4 | 0 |  |  | 34 | 0 |
| 슈투트가르트 | 2024-25 | 분데스리가 | 15 | 0 | 2 | 0 | 6 | 0 | 23 | 0 |
| 커리어 통산 | 커리어 통산 | 커리어 통산 | 192 | 0 | 13 | 0 | 30 | 0 | 235 | 0 |
우승 경력

바이에른 뮌헨
분데스리가 : 2020-21
UEFA 슈퍼컵: 2020
FIFA 클럽 월드컵 : 2020
DFL 슈퍼컵 : 2020
대한민국 제14대 국회의원 선거 전라남도

이 문서는 대한민국 제14대 국회의원 선거의 전라남도 지역 개표 결과이다.
선거구

| 선거구 | 선거구역 |
| --- | --- |
목포시: 목포시 일원
여수시: 여수시 일원
순천시: 순천시 일원
나주시·나주군: 나주시 일원  나주군 일원
여천시·여천군: 여천시 일원  여천군 일원
담양군·장성군: 담양군 일원  장성군 일원
곡성군·구례군: 곡성군 일원  구례군 일원
동광양시·광양군: 동광양시 일원  광양군 일원
승주군: 승주군 일원
고흥군: 고흥군 일원
보성군: 보성군 일원
화순군: 화순군 일원
장흥군: 장흥군 일원
강진군·완도군: 강진군 일원  완도군 일원
해남군·진도군: 해남군 일원  진도군 일원
영암군: 영암군 일원
무안군: 무안군 일원
함평군·영광군: 함평군 일원  영광군 일원
신안군: 신안군 일원
같이 보기

대한민국 제14대 총선
대한민국 제14대 국회
대한민국 제14대 국회의원 목록
강정길

강정길(姜正吉, 1962년 7월 25일 ~ )은 전 KBO 리그 한화 이글스의 선수이다.
1985년 삼성 라이온즈의 1차 1순위 지명을 받았으나 지명권 양도로 이강돈과 함께 빙그레 이글스의 창단 멤버로 입단했다. 주 포지션은 1루수였고, 정교한 타격을 선보이는 중거리형 타자였다. 이정훈, 이강돈 선수와 함께 빙그레 이글스 타선의 중심 역할을 하였다. 2008년부터 2013년까지 모교인 경북고등학교 야구부 감독을 지냈으며 2016년부터 광저우 레오파드 수석코치를 맡았다가 귀국한 후 2017년 11월부터 설악고등학교 감독을 맡고 있다.
출신 학교

경북고등학교
영남대학교
참조

↑  강정길, "삼성만 만나면 펄펄 날았다" 《Osen》, 2008년 12월 10일
↑  장현구 (2017년 6월 5일). “'중국 가는 한국 야구인'…프로화 추진 중국 '블루오션'되나”. 연합뉴스. 2020년 6월 15일에 확인함.
| v t e두산 베어스 - 현재 명단 |
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감독:  77 이승엽 
코치:  89 고토 (수석)  70 조웅천 (투수)  79 박정배 (투수)  -- 임재현 (작전)  91 이영수 (타격보조)  92 조성환 (수비)  -- 박석민 (타격)  -- 유종수 (트레이닝)  -- 조광희 (트레이닝)  -- 천종민 (트레이닝) 
퓨처스 감독:  -- 
퓨처스 코치:  71 이도형 (타격)  80 김진수 (배터리)  81 김지용 (불펜)  82 권명철 (투수)  83 김동한 (작전/주루)  86 강석천 (수비) 
잔류군/재활군 코치:  72 조경택  74 조인성  87 이광우 (트레이닝)  90 가득염  -- 이덕현 (트레이닝) 
투수:  1 박치국  17 홍건희  19 김민규  28 최승용  29 이병헌  30 김정우  41 김동주  42 최지강  46 김명신  47 곽빈  49 제환유  50 이영하  55 이승진  56 김호준  57 어빈  59 최준호  60 박정수  61 최원준  62 김유성  66 박신지  95 이원재  98 백승우  110 이주엽  -- 김영현  -- 최우인 
포수:  22 장승현  25 양의지  45 김기연  67 윤준호  101 장규빈  105 박민준  111 류현준 
내야수:  3 안재석  7 이유찬  9 박준영  10 박지훈  14 박계범  18 김민혁  23 강승호  53 양석환(주장)  93 임서준  94 신민철  107 이민석  -- 임태윤 
외야수:  31 정수빈  32 김재환  37 김대한  39 김인태  44 홍성호  51 조수행  109 김문수  -- 강동형  -- 김민석  -- 추재현  -- 케이브 
군입대 선수:  강현구  권휘  김도윤  김동준  남호  박성재  박웅  양현진  오명진  윤태호  이교훈  장우진  조제영  천현재  최세창  최종인 
2024년 신인지명 선수:  63 김택연(1라운드 지명)  -- 여동건(2라운드 지명)  -- 임종성(3라운드 지명)  -- 강태완(4라운드 지명)  -- 박지호(5라운드 지명)  -- 전다민(6라운드 지명)  -- 김무빈(7라운드 지명)  -- 손율기(8라운드 지명)  -- 김태완(9라운드 지명)  -- 류현준(10라운드 지명)
중화인민공화국으로 귀화한 운동 선수

화톈(알렉스 후아 티언)은 중화인민공화국 최초의 올림픽 귀화 선수로 2008년, 2016년, 2020년 올림픽 승마 개인 종합마술 종목에 출전했다.
중화인민공화국으로 귀화한 운동 선수는 다른 국가들에서 중화인민공화국으로 제1국적을 선택해 국제 대회 또는 올림픽 경기 종목에서 중화인민공화국을 대표한 운동 선수들을 의미한다. 중화인민공화국의 국적법은 자국민들의 복수국적을 허용하지 않아 이들은 기존에 가지고 있던 국적을 포기하고 중화인민공화국 국적을 취득하는 방식을 사용한다.
중화인민공화국의 국적법

이 부분의 본문은 중화인민공화국의 국적법입니다.
제3조
"중화인민공화국은 자국민의 어떠한 복수국적도 인정하지 않는다."
제4조
"중화인민공화국에서 태어난 모든 사람은 부모가 모두 중화인민공화국 국민이거나 부모 중 한 명이 중화인민공화국 국민인 경우 중화인민공화국 국적을 취득한다."
제5조
"해외에서 태어난 사람 중 부모가 모두 중화인민공화국 국민이거나 부모 중 한 명이 중화인민공화국 국민인 사람은 중화인민공화국 국적을 갖는다. 그러나 부모가 모두 해외에 정착한 중화인민공화국 국민이거나 부모 중 한 명이 해외에 정착한 중화인민공화국 국민이면서 출생 시 외국 국적을 취득한 사람은 중화인민공화국 국적을 갖지 않는다."
제7조
"중화인민공화국의 헌법과 법률을 준수할 의향이 있고 다음 조건 중 하나를 충족하는 외국인 또는 무국적자는 신청이 승인되면 중화인민공화국으로 귀화할 수 있다.
(1) 중화인민공화국 국민의 가까운 친척
(2) 중화인민공화국에 정착
(3) 다른 합법적인 이유가 존재