stanford-oval/wikipedia huggingface dataset:
해 볼만한 아침 M&W
같이 보기

아침마당 (KBS 1TV)
생방송 오늘아침 (MBC TV)
모닝와이드 (SBS TV)
생생 정보마당 (MBN)
행복한 아침 (채널A)
네트워크 매거진(월), 굿모닝 정보세상(화~금) (TV조선)
83타워

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 이월드에서 본 83타워 (2009년)
정보
위치 :  대한민국 대구광역시 달서구 두류공원로 200 (두류동 산302-11)
지리 좌표계 : 북위 35° 51′ 11.90″ 동경 128° 33′ 59.64″﻿ / ﻿북위 35.8533056°  동경 128.5665667° ﻿ / 35.8533056; 128.5665667
상태 : 완공
기공식 : 1984년
건축 : 1984년 ~ 1986년  1987년 ~ 1992년
착공 : 1984년
완공 : 1992년 1월
개장 : 1992년
용도 : 전망대
높이
안테나/첨탑 : 202m(탑신 153m, 철탑 49m) 해발 312m
기술적 상세 내용
층수 : 지상 83층
회사
시공사 : ㈜우방주택 ㈜우방
소유주 : 이랜드그룹
웹사이트 : http://www.83tower.kr/
83타워는 대한민국 대구광역시 달서구 두류2동에 위치한 전파 송출용 탑이다. 대구의 직할시 승격을 기념하기 위해 1984년 10월에 착공하였으나 사업 시행사의 부도로 한 차례 공사 중단 사태를 맞았다. 이후 대구 지역 건설사인 (주)우방이 재착공을 하면서 타워가 1992년에 완공했다. 이뿐만 아니라 일대에 종합 테마 공원을 조성하여 1995년에 오픈했다. 83타워는 타워 꼭대기가 83층에 해당하여 이름 붙여졌으며, 대구타워, 우방타워로도 불린다. 1992년 1월에 개관한 83타워는 국내 최대의 전망탑 중의 하나로 다보탑 형태의 팔각형 탑신으로 안정감과 한국의 전통적 건축미를 재현했다고 칭찬이 자자하였으며 2010년 수성구 두산동의 수성SK리더스뷰(217m)가 완공되기 이전까지 대구광역시에서 가장 높은 건축물로 군림했었다. 1995년 3월 28일에 종합 테마공원인 우방타워랜드를 개장하였다. 이랜드가 인수한 후 2011년 3월 우방랜드는 이월드로 개칭하였다. 이와 함께 우방타워를 83타워로 개칭하였다.
전망 엘리베이터는 1초에 3.2m를 올라간다고 하며 타워 제일 꼭대기에는 대구 전체를 한눈에 볼 수 있는 전망대와 스카이 라운지가 있다. 이 곳은 해발 260m에 있는 창가를 따라 좌석이 놓여 있는데 데이트 장소로도 많이 이용되고 있다.
2011년 2월에는 대구극동방송이 개국하면서 이곳에 송신 시설을 갖추었다가 2018년에 83타워가 아닌 와룡산 송신소로 이전하였다.
내부시설

카페, 애슐리등의 편의시설과 아이스링크, 전망대 등이 있다. 건물 자체는 83층이지만 승강기 통로와 운영 사물 때문에 사실상 운영되는 시설만 따지면 10층 내외이다. 자세한 내용은 아래 참고.
내부시설 > 시설 목록 (층별) > 1층 - 애슐리

운영시간 : 평일 11:00-21:00 (LO-20:00) / 토,일(공휴일) 11:00-22:00 (LO-21:00)
주차장
내부시설 > 시설 목록 (층별) > 2층

유로지움
내부시설 > 시설 목록 (층별) > 2층 > 호발롱 디지털 키즈파크

이용시간 : 평일 12:00-19:00 / 토,일(공휴일) 11:00-20:00
내부시설 > 시설 목록 (층별) > 2층 > 아이스링크

이용조건 : 발사이즈(실측) 180mm이상
이용제한 : 피겨, 하키소지자, 음주 및 안전수칙 위반자
이용시간 : 평일 12:00-18:30 토,일(공휴일) 11:30-19:30
내부시설 > 시설 목록 (층별) > 3층 > 푸드폴리탄

운영시간 : 월,화 휴점 / 수~일(공휴일) 12:00-19:00
대표 메뉴 : 한식, 양식, 분식, 중식
치즈 빚는 마을, 모뉴망, 와인캐슬, 주차장 등
내부시설 > 시설 목록 (층별) > 4층

전망대 엘리베이터, 전망대 매표소, 스카이 스테이션
내부시설 > 시설 목록 (층별) > 4층 > 83타워 기념품샵

운영시간 : 전망대 운영시간과 동일
주요 판매상품 : 팬시류, 기념품, 선물세트
내부시설 > 시설 목록 (층별) > 4층 > 리미니 가든

운영시간 : 평일 12:00-21:00 (LO-20:00) 토,일(공휴일) 11:00-21:00 (LO-20:00)
대표 메뉴 : 샐러드, 피자, 파스타, 에이드
내부시설 > 시설 목록 (층별) > 4층 > 카페루고

전세계 프리미엄급 생두를 직접 로스팅 해 더욱 깊고 신선한 맛을 선사하는 로스터리 카페
운영시간 : 평일 : 휴점 / 토,일 : 12:00~19:30
대표 메뉴 : 커피, 디저트
내부시설 > 시설 목록 (층별) > 4층 > 공차

운영시간 : 평일 10:30-21:00 (LO-20:30) / 토,일(공휴일) 10:00-21:00 (LO-20:30)
내부시설 > 시설 목록 (층별) > 4층 > 캔디샵

운영시간 : 평일 10:30-21:00 (LO-20:30) / 토,일(공휴일) 10:00-21:00 (LO-20:30)
주요 판매상품 : 캔디, 젤리, 초콜릿
내부시설 > 시설 목록 (층별) > 5~7층

미운영 (공간이 있으나 현재 방치중)
내부시설 > 시설 목록 (층별) > 8층~75층

승강기 통로
내부시설 > 시설 목록 (층별) > 76층

라이딩 전망대
내부시설 > 시설 목록 (층별) > 77층

스카이점프
내부시설 > 시설 목록 (층별) > 77층 > 83 라라카페

운영시간 : 평일 : 13:00~20:30 / 금요일, 주말 : 11:00~21:30
메뉴 : 커피, 시즌 음료
내부시설 > 시설 목록 (층별) > 77층 > 83 전망대

이용조건 : 전체 이용가능
이용제한 : 제한없음
운영시간 : 월~목요일 11:00-21:00 (입장마감 20:30) / 금~일 11:00~22:00 (입장 마감 21:30)
▷ 35개월 이하 어린이 고객 / 이월드 연간회원은 무료 입징 가능하며
▷ 전망대 내에 비치된 망원경은 2,000원(3분)에 이용할 수 있다.
내부시설 > 시설 목록 (층별) > 78층 > 뉴욕뉴욕 바이 켄싱턴

미식가의 입 맛을 사로잡은 ‘풍미와 식감’, 호텔식 서비스를 경험할 수 있는 3대 스테이크 하우스
운영시간 : 평일 12:00~22:00 (LO-20:00) / 토,일(공휴일) : 12:00~22:00 (LO=20:00)
대표 메뉴 | 정통 스테이크, 브런치
내부시설 > 시설 목록 (층별) > 79층~82층

승강기 통로
내부시설 > 시설 목록 (층별) > 83층

운영 사무실
사건 사고

2022년 11월 5일 승객 22명을 태운 승강기가 멈추는 약 20분간 사건이 발생했다. 다행히 인명 피해는 없으나 승객 중 1명이 어지럼증을 호소하며 병원에 이송되었고, 해당 승강기는 운행 중단 후 정밀 검사를 받았다.
같이 보기

대한민국의 마천루 목록
대구광역시의 마천루 목록
이월드
N서울타워
부산타워
양산타워
황령산타워
이은영 (1952년)

| 이은영 李銀榮 |
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출생: 1952년 3월 1일
성별: 여성
국적: 대한민국
학력: 서울대학교 법과대학 학사, 석사, 독일 튀빙겐대학교 법대 법학박사
경력: 한국외국어대학교 법학전문대학원 교수, 제17대 국회의원
직업: 교수, 정치인
소속: 열린우리당
이은영(李銀榮, 1952년 3월 1일 ~ )은 한국외국어대학교 법학전문대학원 교수이자 제17대 국회의원이다. 본관은 단양이다. 열린우리당 소속 당시, 로스쿨 법안에 대해 발의한 국회의원이다.
서울대학교 법과대학 학사와 석사학위를 취득했으며 독일 튀빙겐대학교 법대를 졸업(법학박사)하였다.
귀국 후 기존 학설과 다른 학설을 주장해 "미시즈(Mrs) 소수설"이라고 불렸다.
저서

저서로는 Bewohnung eines Wohnraums auf Grund dinglicher Nutzungsrechte und ihre Entgeltlichkeit in Zusammenhang mit Antichrese(Tübingen Uni. 1977), 민법총칙(박영사, 제4판, 2005), 물권법(박영사, 개정판, 2000), 채권총론(박영사, 개정판, 1999), 채권각론(박영사, 제5판, 2005), 민법 I(박영사, 제4판, 2005), 민법 II(박영사, 제4판, 2005), 약관규제론(박영사, 제5판, 1984), 독일법(공저, 박영사, 1987), 약관규제법(박영사, 1994), 법여성학강의(박영사, 제2판, 2004) 등이 있다.
톡 투 미 (2022년 영화)

| 톡 투 미 Talk to Me |
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감독: 대니 필리포마이클 필리포
각본:  빌 힌즈먼  대니 필리포 
출연:  소피 와일드  조 버드  알렉산드라 젠슨  오티스 댄지  미란다 오토  마커스 존슨  알렉산드라 스테픈슨 
촬영: 애런 매클리스키
편집: 제프 램
음악: 코넬 윌첵
제작사:  스크린 오스트레일리아  사우스 오스트레일리안 필름 코퍼레이션  애들레이드 영화제 투자 기금  헤드 기어 필름스  메트럴 테크놀로지  뱅크사이드 필름스  코즈웨이 필름스 
배급사:  매슬로 엔터테인먼트  엄브렐라 엔터테인먼트  아히 필름스 
개봉일:  2022년 10월 30일 (2022-10-30)(애들레이드 영화제)  2023년 7월 27일 (2023-07-27)(오스트레일리아)  2023년 11월 1일 (2023-11-01)(대한민국) 
시간: 95분
국가:  오스트레일리아
언어: 영어
제작비: 450만 달러
흥행수익: 9,220만 달러
《톡 투 미》(영어: Talk to Me)는 2022년 제작된 오스트레일리아의 초자연 공포 영화이다. 쌍둥이 형제 유튜버 대니 & 마이클 필리포의 감독 데뷔작이다.
속편이 제작 중에 있다.
줄거리

17살 미아는 엄마 리아의 자살을 받아들이지 못하고 있다. 미아는 한 파티에서 미라 상태의 손을 접하게 된다. 이 죽은 자의 손을 악수하는 형태로 잡고 "내게 말해"("talk to me")라고 말하면 죽은 자의 영혼과 교신하게 되며, "너를 들여보낸다"("I let you in")라고 하면 죽은 혼을 몸에 들이게 된다. 접신 상태는 90초를 넘겨서는 안 되고 죽은 자의 손을 손에서 떼어낸 뒤 촛불을 꺼야 죽은 혼에게 사로잡히지 않을 수 있다.
미아는 첫 접신 상황에서 절친 제이드의 남동생 라일리를 유독 괴롭히는데, 그만 제한 시간을 초과하고 만다. 다음 날 모두가 다시 접신의 황홀경에 빠진다. 라일리가 리아의 혼과 접신한 것 같은 모습을 보이자 미아는 엄마와 더 대화하기 위해 라일리의 접신을 끊지 못하게 한다. 시간을 넘기는 바람에 악령에게 완전히 사로잡힌 라일리는 심각한 자해 시도 끝에 의식불명 상태가 된다.
이후 미아는 제이드의 남자친구 대니얼의 발가락을 빠는 악령을 목격하지만, 대니얼의 눈엔 미아가 자신의 발가락을 빠는 것으로만 보인다. 이어 미아는 아빠 맥스가 자신을 공격하는 환상을 본 끝에 가위로 아빠의 목을 찔러 죽이게 된다.
이제 미아는 죽은 자의 손 없이도 엄마의 혼을 수시로 본다. 엄마는 라일리를 죽여서 고통에서 해방시켜주자고 말하고, 미아는 이 말을 따라 라일리를 밖으로 데리고 나와 차도로 밀어내려 한다. 그러나 자신이 보아온 혼이 엄마가 아니라 첫 접신 때 만났던 악령이라는 걸 깨달은 미아는 본인이 대신 차도로 떨어져 죽는다.
미아의 혼은 그리스의 한 파티에 강제로 소환된다. 미아는 자신의 손을 맞잡은 한 파티 참석자로부터 "너를 들여보낸다"는 말을 듣는다.
출연

소피 와일드 - 미아 역
알렉산드라 젠슨 - 제이드 역
조 버드 - 라일리 역
오티스 댄지 - 대니얼 역
조이 터래키스 - 헤일리 역
마커스 존슨 - 맥스 역
미란다 오토 - 수 역
외포중학교

| 외포중학교 外浦中學校 Oepo Middle School |
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교훈: 참, 꿈, 삶
개교: 1969년
설립형태: 사립
교장: 신부선
국가:  대한민국
위치: 경상남도 거제시 장목면 옥포대첩로 942 (외포리)
학생 수: 48 명 (2023년 5월 1일 기준)
교직원 수: 14 명 (2023년 5월 1일 기준)
상징: 교목: 향나무, 교화: 자목련
학교법인: 외포학원
관할관청: 경상남도거제교육지원청
기타: 외포중 야구부
웹사이트: http://oepo-m.gne.go.kr
ko
외포중학교(外浦中學校)는 대한민국 경상남도 거제시 장목면 외포리에 있는 사립 중학교이다.
학교 연혁

1953년 8월 2일 : 외포 고등공민학교 인가
1964년 11월 11일 : 학교법인 장목학원에 병합
1969년 11월 26일 : 외포중학교 인가
1988년 11월 10일 : 학교법인 외포학원 인가
1989년 2월 15일 : 초대 정갑근 이사장 취임
2011년 9월 26일 : 야구부 창단식
2023년 2월 10일 : 제52회 졸업식(통산68회)
2023년 3월 2일 : 2023학년도 입학식
2023년 9월 1일 : 제11대 신부선 교장 취임
학교 동문

분류:외포중학교 동문  문서를 참고하십시오.
참고 자료

외포중학교 - 한국교육학술정보원 학교알리미
카토 토키코

| 카토 토키코 加藤 登紀子 |
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로마자 표기: Katō Tokiko
출생: 1943년 12월 27일 만주국 하얼빈
성별: 여성
국적: 일본
학력: 도쿄 대학 문학부 서양사학과 졸업
경력: 객원교수 (조사이 국제대학 관광학부 웰네스 투어리즘학과)
직업: 싱어송 라이터, 작사가, 작곡가, 배우
배우자: 후지모토 도시오
카토 토키코
카토 토키코(일본어: 加藤 登紀子 1943년 12월 27일~)는 일본의 싱어송 라이터, 작사가, 작곡가, 배우이다. 만주국 하얼빈에서 태어나, 교토에서 자랐으며, 남편 후지모토 도시오(일본어판)와는 옥중결혼을 하였다. 오토키산(おときさん)이라는 애칭을 가지고 있다. 대표곡으로는《시레토코 여정(일본어판)》이 있다. 도쿄 대학 문학부 서양사학과를 졸업했으며, 현재는 조사이 국제대학 관광학부 웰네스 투어리즘학과 객원교수로 활동하고 있다.
분배 함수 (통계역학)

분배 함수(分配函數, 영어: partition function) Z는 통계 역학에서 열역학적 평형에 있는 계의 통계적 성질을 계산하는 데 쓰는 중요한 개념이다. 분배 함수는 온도나 부피와 같은 열역학적 변수의 함수다. 자유 에너지, 엔트로피, 압력과 같은 열역학적 계의 거시 변수는 대부분 분배 함수나 분배 함수의 미분으로 표시할 수 있다.
분배 함수는 앙상블의 종류에 따라 몇 가지로 나뉜다. 바른틀 앙상블(canonical ensemble)은 일정한 온도, 부피, 입자의 개수를 유지하면서 주위 환경과 열을 교환할 수 있는 계에 적용되며, 바른틀 분배 함수로 기술한다. 큰 바른틀 앙상블(grand canonical ensemble)은 일정한 온도와 부피, 화학 퍼텐셜을 유지하면서 주위 환경과 열과 입자를 교환할 수 있는 계에 적용되며, 큰 바른틀 분배 함수로 기술한다. 기타 다른 분배 함수는 각각 다른 환경에서 정의한다.
바른틀 분배 함수 > 정의

온도와 계의 부피, 계 내부에 있는 입자의 수가 고정된 닫힌 계로 이루어진 앙상블을 바른틀 앙상블이라 한다. 계의 모든 미시상태에 일련 번호  j( j=1,2,3, ...)를 붙이고, 계가 미시상태  j에 있을 때 계의 총 에너지를  E_{j}로 표기하자. 일반적으로 계의 불연속적인 양자상태를 미시상태로 간주한다.
바른틀 분배함수는 다음과 같다.
여기서 β는 보통 다음과 같이 정의한다.
T는 계의 온도를 뜻하며, kB은 볼츠만 상수다. 미시상태에 겹침(degeneracy) 상태가 존재할 경우, 분배함수는 다음과 같이 쓴다.
여기서  g_{j}는 겹침 인자다..
바른틀 분배 함수 > 정의 > 분배함수 유도

분배함수를 유도하는 접근법에는 여러가지가 있다. 다음 유도는 더 강력하고 일반적인 정보이론적 Jaynesian 최대 엔트로피 접근을 따른다.
열역학 제 2법칙에 의하면, 계는 열평형 상태에서 최대 엔트로피를 가짐을 가정한다. 다음과 같은 제약조건들
상태들의 확률분포는 확률론의 두번째 공리를 만족한다. 즉, 모든 상태들에 대한 확률의 합은 1이다. \sum _{i}\rho _{i}=1.
정준 앙상블에서, 평균 에너지는 고정되어있다.(에너지 보존법칙)  \langle E\rangle =\sum _{i}\rho _{i}E_{i}\equiv U.
아래에서 이산 깁스 엔트로피 S=-k_{\text{B}}\sum _{i}\rho _{i}\ln \rho _{i}
를 최대로 만드는 상태  \rho _{i}들의 확률분포를  찾을 것이다.
미적분학의 라그랑주 승수법과 비슷하게, 위 두 가지 조건과 변분법을 적용해서 라그랑지안  {\mathcal {L}}을
{\mathcal {L}}=\left(-k_{\text{B}}\sum _{i}\rho _{i}\ln \rho _{i}\right)+\lambda _{1}\left(1-\sum _{i}\rho _{i}\right)+\lambda _{2}\left(U-\sum _{i}\rho _{i}E_{i}\right).
로 쓴다.  {\mathcal {L}}를  \rho _{i}에 대하여 변분하여 극대를 찾으면  {\begin{aligned}0&\equiv \delta {\mathcal {L}}\\&=\delta \left(-\sum _{i}k_{\text{B}}\rho _{i}\ln \rho _{i}\right)+\delta \left(\lambda _{1}-\sum _{i}\lambda _{1}\rho _{i}\right)+\delta \left(\lambda _{2}U-\sum _{i}\lambda _{2}\rho _{i}E_{i}\right)\\&=\sum _{i}{\bigg [}\delta {\Big (}-k_{\text{B}}\rho _{i}\ln \rho _{i}{\Big )}+\delta {\Big (}\lambda _{1}\rho _{i}{\Big )}+\delta {\Big (}\lambda _{2}E_{i}\rho _{i}{\Big )}{\bigg ]}\\&=\sum _{i}\left[{\frac {\partial }{\partial \rho _{i}}}{\Big (}-k_{\text{B}}\rho _{i}\ln \rho _{i}{\Big )}\,\delta (\rho _{i})+{\frac {\partial }{\partial \rho _{i}}}{\Big (}\lambda _{1}\rho _{i}{\Big )}\,\delta (\rho _{i})+{\frac {\partial }{\partial \rho _{i}}}{\Big (}\lambda _{2}E_{i}\rho _{i}{\Big )}\,\delta (\rho _{i})\right]\\&=\sum _{i}{\bigg [}-k_{\text{B}}\ln \rho _{i}-k_{\text{B}}+\lambda _{1}+\lambda _{2}E_{i}{\bigg ]}\,\delta (\rho _{i}).\end{aligned}}
이 등식은 임의의 변분  \delta (\rho _{i})에 대해 성립해야 하므로,  0\equiv -k_{\text{B}}\ln \rho _{i}-k_{\text{B}}+\lambda _{1}+\lambda _{2}E_{i}.이를  \rho _{i}에 대해 정리하면 \rho _{i}=\exp \left({\frac {-k_{\text{B}}+\lambda _{1}+\lambda _{2}E_{i}}{k_{\text{B}}}}\right). \lambda _{1}를 얻기 위해, 첫번째 제약조건을 쓴다: {\begin{aligned}1&=\sum _{i}\rho _{i}\\&=\exp \left({\frac {-k_{\text{B}}+\lambda _{1}}{k_{\text{B}}}}\right)Z,\end{aligned}}여기서  Z는 정준 앙상블 분배함수 Z\equiv \sum _{i}\exp \left({\frac {\lambda _{2}}{k_{\text{B}}}}E_{i}\right).로 정의된 상수이다.  \lambda _{1}에 대해 정리하면,  \lambda _{1}=-k_{\text{B}}\ln(Z)+k_{\text{B}}.
\rho _{i}를  Z를 이용해 다시 쓰면 \rho _{i}={\frac {1}{Z}}\exp \left({\frac {\lambda _{2}}{k_{\text{B}}}}E_{i}\right). S를  Z로 다시 쓰면 {\begin{aligned}S&=-k_{\text{B}}\sum _{i}\rho _{i}\ln \rho _{i}\\&=-k_{\text{B}}\sum _{i}\rho _{i}\left({\frac {\lambda _{2}}{k_{\text{B}}}}E_{i}-\ln(Z)\right)\\&=-\lambda _{2}\sum _{i}\rho _{i}E_{i}+k_{\text{B}}\ln(Z)\sum _{i}\rho _{i}\\&=-\lambda _{2}U+k_{\text{B}}\ln(Z).\end{aligned}} \lambda _{2}를 얻기 위해,  S를 평균에너지  U에 대해 미분하고 열역학 제 1법칙  dU=TdS-PdV를 적용하면, {\frac {dS}{dU}}=-\lambda _{2}\equiv {\frac {1}{T}}.즉 정준 분배 함수  Z는 Z\equiv \sum _{i}e^{-\beta E_{i}}여기서   \beta \equiv 1/(k_{\text{B}}T)는 열역학적 베타로 정의되었다. 마지막으로 확률분포  \rho _{i}와 엔트로피  S는 각각 {\begin{aligned}\rho _{i}&={\frac {1}{Z}}e^{-\beta E_{i}},\\S&={\frac {U}{T}}+k_{\text{B}}\ln Z.\end{aligned}}
바른틀 분배 함수 > 정의 > 고전적인 연속계(여러 개의 동일한 입자)

고전 역학에서는 입자의 위치와 운동량 변수가 연속적으로 변할 수 있으므로 미시 상태들의 집합은 실제로 비가산 집합이다. 고전적인 통계 역학에서는 분배 함수를 이산 항의 합으로 표현하는 것이 다소 부정확하다. 이 경우 합이 아닌 적분을 사용하여 분배 함수를 설명해야 한다. 고전적이고 연속적인 바른틀 앙상블의 경우 바른틀 분배 함수는 다음과 같이 정의된다. \sum _{s}P_{s}={\frac {1}{Z}}\sum _{s}e^{-\beta E_{s}}={\frac {1}{Z}}Z=1.여기서
h는 플랑크 상수
\beta 는 열역학적 베타이며  {\tfrac {1}{k_{\text{B}}T}}과 같이 정의된다.
H(q,p)는 계의 해밀토니안.
q는 정준 위치.
p는 정준 운동량.
무차원 양으로 만들려면 이를  h로 나누어야 한다.  h는 작용과 같은 단위가 있는 수량이다(보통 플랑크 상수로 간주됨).
바른틀 분배 함수 > 정의 > 고전적인 연속 계(여러 개의 동일한 입자)

3차원에서  N개의 동일한 고전 입자들의 기체의 경우  분배 함수는 다음과 같다. Z={\frac {1}{h^{3}}}\int e^{-\beta H(q,p)}\,\mathrm {d} ^{3}q\,\mathrm {d} ^{3}p,여기서:
h는 플랑크 상수
\beta 는 열역학적 베타이며  {\tfrac {1}{k_{\text{B}}T}}과 같이 정의된다.
i는 계의 입자에 대한 첨자이다.
H는 각 입자의 해밀토니안이다.
q_{i}는 각 입자의 표준 위치이다.
p_{i}는 각 입자의 표준 운동량이다.
\mathrm {d} ^{3}는   q_{i}와   p_{i}가 3차원 공간의 벡터라는 것을 나타내는 약식 표기법이다..
계승 (수학) 인자 N!이 있는 이유는 아래에서 논의된다. 분모에 추가 상수 인자가 도입된 이유는 이산 형태와 달리 위에 표시된 연속 형태가 무차원이 아니기 때문이다. 이전 절에서 언급한 바와 같이, 이를 무차원 양으로 만들려면 이를  h^{3N}(여기서  h는 일반적으로 플랑크 상수로 간주됨)으로 나누어야 한다.
바른틀 분배 함수 > 정의 > 양자역학적 이산계

양자 역학적이고 이산적인 표준 앙상블의 경우 표준 분배 함수는 볼츠만 인자의 대각합으로 정의된다. Z=\operatorname {tr} (e^{-\beta {\hat {H}}})여기서:
\operatorname {tr} (\circ )는 행렬의 대각합
\beta 는 열역학적 베타이며  {\tfrac {1}{k_{\text{B}}T}}과 같이 정의된다.
{\hat {H}}는 해밀토니안 연산자
e^{-\beta {\hat {H}}}의 차원은 계의 에너지 고유 상태들의 수이다.
바른틀 분배 함수 > 정의 > 양자역학적 연속계

양자 역학적이고 연속적인 표준 앙상블의 경우 표준 분배 함수는 다음과 같이 정의된다. Z=\operatorname {tr} (e^{-\beta {\hat {H}}}),여기서 gj는 축퇴 인자 또는 E j = E s 로 정의된 동일한 에너지 수준을 갖는 양자 상태 s 의 수이다.
h는 플랑크 상수
\beta 는 열역학적 베타이며  {\tfrac {1}{k_{\text{B}}T}}과 같이 정의된다.
{\hat {H}}는 해밀턴 연산자이다.
q는 정준 위치이다.
p는 정준 운동량이다.
동일한 에너지 Es를 공유하는 여러 양자 상태갖는 계에서는 계의 에너지 준위가 축퇴 된다고 한다. 축퇴된 에너지 준위의 경우, 에너지 준위( j 로 표시)의 기여 측면에서 분배 함수를 다음과 같이 작성할 수 있다. Z=\sum _{j}g_{j}\cdot e^{-\beta E_{j}},여기서 g j는 축퇴 인자 또는 E j = E s 로 정의된 동일한 에너지 수준을 갖는 양자 상태 s 의 수입니다.
위의 처리는 유한 크기 상자 내부의 물리적 계가 일반적으로 위 의 상태로 사용할 수 있는 개별 에너지 고유 상태 집합을 갖는 양자 통계 역학에 적용된다. 양자 역학에서 분배 함수는 상태 공간에 대한 추적으로 더 공식적으로 작성될 수 있다( 기저 선택과 무관함). Z=\operatorname {tr} (e^{-\beta {\hat {H}}}),여기서 Ĥ는 양자 해밀토니안 연산자이다. 연산자의 지수는 지수 거듭제곱 급수를 사용하여 정의할 수 있다.
추적이 결맞는 상태로 표현되고 입자의 위치와 운동량에 대한 양자 역학적 불확정성이 무시할 수 있는 것으로 간주되면 Z의 고전적 형태가 회복된다. 공식적으로 브라-켓 표기법을 사용하여 각 자유도에 대한 대각합 아래에 항등식을 삽입한다. {\boldsymbol {1}}=\int |x,p\rangle \langle x,p|{\frac {dx\,dp}{h}},여기서 |x, p⟩는 위치 x 와 운동량 p 를 중심으로 하는 정규화된 가우스 파속이다. 따라서 Z=\int \operatorname {tr} \left(e^{-\beta {\hat {H}}}|x,p\rangle \langle x,p|\right){\frac {dx\,dp}{h}}=\int \langle x,p|e^{-\beta {\hat {H}}}|x,p\rangle {\frac {dx\,dp}{h}}.결맞는 상태는 두 연산자  {\hat {x}}와  {\hat {p}}의 근사적인 고유 상태이다. 따라서 해밀턴 Ĥ의 경우에도 불확정성 크기의 오류가 있다. Δx과 Δp이 0으로 간주될 수 있는 경우 Ĥ 의 작용은 고전 해밀턴에 의한 곱셈으로 축소되고 Z는 고전 구성 적분으로 축소된다.
바른틀 분배 함수 > 확률론과의 연결

단순화를 위해 이 절에서는 분배 함수의 이산형 형식을 사용한다. 우리의 결과는 연속형에도 동일하게 적용된다.
열원 B에 내장된 계 S를 생각하자. 두 계의 총 에너지를 E라 하자. pi 는 계 S가 에너지 Ei 를 갖는 특정 미시 상태 i에 있을 확률을 나타낸다. 통계 역학의 기본 가정(계가 놓일 수 있는 가능한 모든 미시 상태들의 확률이 동일하다)에 따르면 확률 p i는 전체 닫힌 계의 미시 상태 수 (S, B)에 반비례한다. 여기서 S는 다음과 같다. 에너지 Ei를 가진 미시 상태 i에서. 동등하게, pi는 에너지 E − E i 를 갖는 열원 B의 미세 상태 수에 비례한다. p_{i}={\frac {\Omega _{B}(E-E_{i})}{\Omega _{(S,B)}(E)}}.열탕의 내부 에너지가 S의 에너지( E ≫ E i )보다 훨씬 크다고 가정하면  \Omega _{B}를 Ei 에 대해 1차 테일러 전개 할 수 있다. 그리고 열역학적 관계  \partial S_{B}/\partial E=1/T를 사용한다. 각각 수조의 엔트로피  S_{B}와 온도  T는 다음과 같다. {\begin{aligned}k\ln p_{i}&=k\ln \Omega _{B}(E-E_{i})-k\ln \Omega _{(S,B)}(E)\\[5pt]&\approx -{\frac {\partial {\big (}k\ln \Omega _{B}(E){\big )}}{\partial E}}E_{i}+k\ln \Omega _{B}(E)-k\ln \Omega _{(S,B)}(E)\\[5pt]&\approx -{\frac {\partial S_{B}}{\partial E}}E_{i}+k\ln {\frac {\Omega _{B}(E)}{\Omega _{(S,B)}(E)}}\\[5pt]&\approx -{\frac {E_{i}}{T}}+k\ln {\frac {\Omega _{B}(E)}{\Omega _{(S,B)}(E)}}\end{aligned}}따라서
p_{i}\propto e^{-E_{i}/(kT)}=e^{-\beta E_{i}}.
일부 미시상태(모든 pi의 합)에서 계를 찾을 전체 확률은 1이여야 한다. 비례 상수가 정규화 상수여야 한다는 것을 알고 있으므로 분배 함수를 다음 상수로 정의할 수 있다. Z=\sum _{i}e^{-\beta E_{i}}={\frac {\Omega _{(S,B)}(E)}{\Omega _{B}(E)}}.
바른틀 분배 함수 > 열역학적 총 에너지 계산

분배함수의 유용성을 입증하기 위해 총 에너지의 열역학적 값을 계산해 보겠다. 이는 단순히 에너지에 대한 기대값 또는 앙상블 평균이며, 확률에 따라 가중된 미시상태 에너지의 합이다. \langle E\rangle =\sum _{s}E_{s}P_{s}={\frac {1}{Z}}\sum _{s}E_{s}e^{-\beta E_{s}}=-{\frac {1}{Z}}{\frac {\partial }{\partial \beta }}Z(\beta ,E_{1},E_{2},\cdots )=-{\frac {\partial \ln Z}{\partial \beta }}또는 동등하게, \langle E\rangle =k_{\text{B}}T^{2}{\frac {\partial \ln Z}{\partial T}}.덧붙여서, 미시상태 에너지가 다음과 같은 방식으로 매개변수 λ에 의존한다면 주목해야 한다. E_{s}=E_{s}^{(0)}+\lambda A_{s}\qquad {\text{for all}}\;s그러면 A의 기대값은 다음과 같다. \langle A\rangle =\sum _{s}A_{s}P_{s}=-{\frac {1}{\beta }}{\frac {\partial }{\partial \lambda }}\ln Z(\beta ,\lambda ).이는 많은 미세한 양의 기대값을 계산하는 방법을 제공한다. 우리는 그 양을 미시상태 에너지(또는 양자역학의 언어로 해밀턴에)에 인위적으로 추가하고, 새로운 분배 함수와 기대값을 계산한 다음, 최종 표현식에서 λ 를 0으로 설정한다. 이는 양자장론의 경로 적분 공식화에 사용되는 소스 필드 방법과 유사하다.
바른틀 분배 함수 > 열역학적 변수와의 관계

이 절에서는 분배 함수와 계의 다양한 열역학적 매개변수 사이의 관계를 설명한다. 이러한 결과는 이전 섹션의 방법과 다양한 열역학적 관계를 사용하여 도출할 수 있다.
이미 살펴보았듯이 열역학적 에너지는 \langle E\rangle =-{\frac {\partial \ln Z}{\partial \beta }}.에너지의 변화 (또는 "에너지 변동")는 다음과 같다. \langle (\Delta E)^{2}\rangle \equiv \langle (E-\langle E\rangle )^{2}\rangle ={\frac {\partial ^{2}\ln Z}{\partial \beta ^{2}}}.열용량은 C_{v}={\frac {\partial \langle E\rangle }{\partial T}}={\frac {1}{k_{\text{B}}T^{2}}}\langle (\Delta E)^{2}\rangle .일반적으로 X와 Y가 한 쌍의 켤레 변수를 형성하는 확장 변수 X와 집중 변수 Y를 고려한다. Y가 고정되어 있고 X가 변동할 수 있는 앙상블에서 X의 평균 값은 다음과 같다. C_{v}={\frac {\partial \langle E\rangle }{\partial T}}={\frac {1}{k_{\text{B}}T^{2}}}\langle (\Delta E)^{2}\rangle .부호는 변수 X와 Y의 특정 정의에 따라 달라진다. 예를 들어 X = 부피, Y = 압력이다. 또한 X의 분산은 다음과 같다. C_{v}={\frac {\partial \langle E\rangle }{\partial T}}={\frac {1}{k_{\text{B}}T^{2}}}\langle (\Delta E)^{2}\rangle .엔트로피의 특별한 경우, 엔트로피는 다음과 같이 주어진다. \langle X\rangle =\pm {\frac {\partial \ln Z}{\partial \beta Y}}.여기서 A는 A = U − TS 로 정의된 헬름홀츠 자유 에너지이다. 여기서 U = ⟨E⟩는 총 에너지이고 S는 엔트로피이다. \langle (\Delta X)^{2}\rangle \equiv \langle (X-\langle X\rangle )^{2}\rangle ={\frac {\partial \langle X\rangle }{\partial \beta Y}}={\frac {\partial ^{2}\ln Z}{\partial (\beta Y)^{2}}}.또한 열용량은 다음과 같이 표현될 수 있다. S\equiv -k_{\text{B}}\sum _{s}P_{s}\ln P_{s}=k_{\text{B}}(\ln Z+\beta \langle E\rangle )={\frac {\partial }{\partial T}}(k_{\text{B}}T\ln Z)=-{\frac {\partial A}{\partial T}}
바른틀 분배 함수 > 부분 계의 분배 함수

계가 무시할 수 있는 상호작용 에너지를 갖는 N 개의 부분 계로 세분화된다고 가정한다. 즉, 입자가 본질적으로 상호작용하지 않는다고 가정할 수 있다. 부분 계의 분배 함수가 ζ 1, ζ 2, ...ζ N인 경우, 전체 계의 분배 함수는 개별 분배 함수의 곱이다. A=\langle E\rangle -TS=-k_{\text{B}}T\ln Z.부분 계가 동일한 물리적 특성을 갖는 경우 해당 분배 함수는 동일하다. ζ 1 = ζ 2 = ... = ζ, 이 경우 C_{v}=T{\frac {\partial S}{\partial T}}=-T{\frac {\partial ^{2}A}{\partial T^{2}}}.그러나 이 규칙에는 잘 알려진 예외가 있다. 부분계가 실제로 동일한 입자라면 원칙적으로도 구별이 불가능하다는 양자 역학적 의미에서 전체 분배 함수를 N !으로 나눈다: Z=\zeta ^{N}.이는 미시 상태들의 수를 "과잉 계산"하지 않도록 하기 위한 것이다. 이것이 이상한 요구 사항처럼 보일 수도 있지만 실제로는 그러한 계에 대한 열역학적 한계를 두는 것이 필요하다. 이것은 깁스 역설로 알려져 있다.
바른틀 분배 함수 > 물리적 의미

분배 함수는 온도 T와 미시상태 i의 에너지 Ei의 함수다. 또한 미시상태의 에너지는 입자의 개수, 계의 부피와 같은 열역학적 변수의 함수다. 미시상태의 에너지를 계산해서 분배함수를 구성할 수 있으면, 그 분배함수에서 계의 다른 열역학적 특성을 계산해낼 수 있다.
또한 분배 함수에는 중요한 통계적 의미가 있다. 계가 미시상태 j에 있을 확률 Pj은 다음과 같이 쓸 수 있다.
여기서  e^{-\beta E_{j}}는 볼츠만 인자다. 여기서 분배함수는 확률값의 합을 1로 만드는 틀맞춤(Normalization) 상수로 쓰였다.
"분배 함수"라는 이름은 각각 다른 미시상태의 확률을 '분배'한다고 해서 붙여진 이름이다. Z란 문자는 독일어 단어 Zustandssumme에서 왔으며 "상태의 합(영어: "sum over states")"이란 뜻이다. 분배 함수의 유용성은 계의 거시적 열역학적 양이 분배 함수의 도함수를 통해 계의 미시적 세부 사항과 관련될 수 있다는 사실에서 비롯된다.  분배 함수를 찾는 것은 상태 밀도 함수의 에너지 영역에서 β 영역으로 라플라스 변환을 수행하는 것과 동일하며, 분배 함수의 역 라플라스 변환으로 에너지의 상태 밀도 함수를 얻는다.
큰 바른틀 분배 함수

저장소와 열과 입자를 모두 교환할 수 있는 일정 부피 계의 통계를 설명하는 큰 바른틀 앙상블에 대한 큰 바른틀 분배 함수를 정의할 수 있다. 저장소는 일정한 온도 T 와 화학 포텐셜 μ를 갖는다.
큰 바른틀 분배 함수는  {\mathcal {Z}}과 같이 표시된다. 이는 미시상태에 대한 다음과 같은 합이다.
여기에서 각 미시 상태는  i로 표시되고 총 입자 수  N_{i}과 총 에너지  E_{i}를 갖는다. 이 분배 함수는 아래 관계에 의해 큰 퍼텐셜  \Phi _{\rm {G}}과 밀접한 관련이 있다.
이는 헬름홀츠 자유 에너지와 관련된 위의 정준 분배 함수와 대조될 수 있다.
여기서는 에너지의 변화뿐만 아니라 입자 수의 변화도 고려하기 때문에 큰 바른틀 앙상블의 미시 상태들의 수가 표준 앙상블보다 훨씬 클 수 있다는 점에 유의하는 것이 중요하다. 다시 말하지만, 큰 바른틀 분배 함수의 유용성은 계가  i 상태에 있을 확률과 관련이 있다는 것이다:
큰 정준 앙상블의 중요한 적용은 상호작용하지 않는 다체 양자 기체의 통계(페르미온에 대한 페르미-디랙 통계, 보존에 대한 보스-아인슈타인 통계)를 정확하게 도출하는 데 있지만, 그보다 훨씬 더 일반적으로 적용 가능하다. 큰 정준 앙상블은 고전 계를 설명하거나 심지어 상호작용하는 양자 기체를 설명하는 데에도 사용될 수 있다.
큰 분배 함수는 때때로 대체 변수의 관점에서과 같이 (동등하게) 작성된다.
여기서  z\equiv \exp(\mu /k_{B}T)는 절대 활성(또는 fugacity )으로 알려져 있으며  Z(N_{i},V,T)는 정준 분배 함수이다.
같이 보기

비리얼 정리
분배 함수 (확률론)
분배 함수(양자장론)
위덤 대입 방법
이지키얼 켐보이

| 이지키얼 켐보이 체보이 Ezekiel Kemboi Cheboi |
| --- | --- |
로마자 표기: Ezekiel Kemboi Cheboi
출생: 1982년 5월 25일 케냐
성별: 남성
국적: 케냐
직업: 육상 선수
| 메달 기록 | 메달 기록 | 메달 기록 |  |
| --- | --- | --- | --- |

| 이지키얼 켐보이 | 이지키얼 켐보이 | 이지키얼 켐보이 |  |
 케냐
남자 육상
| 올림픽 | 올림픽 | 올림픽 |  |
| 금 | 2004 아테네 | 3000m 장애물경주 |  |
| 금 | 2012 런던 | 3000m 장애물경주 |  |
| 세계 선수권 대회 | 세계 선수권 대회 | 세계 선수권 대회 |  |
| 은 | 2003 파리 | 3000m 장애물경주 |  |
| 은 | 2005 헬싱키 | 3000m 장애물경주 |  |
| 은 | 2007 오사카 | 3000m 장애물경주 |  |
| 금 | 2009 베를린 | 3000m 장애물경주 |  |
| 금 | 2011 대구 | 3000m 장애물경주 |  |
| 금 | 2013 모스크바 | 3000m 장애물경주 |  |
| 금 | 2015 베이징 | 3000m 장애물경주 |  |
이지키얼 켐보이 체보이(영어: Ezekiel Kemboi Cheboi, 1982년 5월 25일 ~ )는 케냐의 육상 선수이다.
인물 정보

마라크웨트주 카프소와르 근처 마티라에서 태어난 켐보이는 1999년에 카프소와르 남자 중학교를 졸업했다. 그는 학교를 중퇴하고 나서야 육상을 시작했다.
켐보이는 2003년 세계 선수권 대회에서 팀 동료 사이프 사에드 샤힌과 함께 기진 맥진한 전투를 벌였고 1초 이내로 우승했다. 켐보이는 2003년 올아프리카 게임에서 금메달을 획득했다.
켐보이는 2004년 아테네 올림픽 우승 후보로 선정되었다. 켐보이는 케냐의 키프루토를 0.3초 앞질러서 금메달을 땄다.
2005년 8월에 그는 2005년 세계 육상 선수권 대회에서 샤힌 뒤에서 다시 한번 은메달을 획득했다. 그는 2006년 아프리카 육상 선수권 대회에서 2위를 했지만, 부적절한 행위로 실격 처리되었다. 그는 2007년 세계 육상 선수권 대회에서 키프루토에게 져서 3회연속 은메달을 획득했다.
켐보이는 2008년 베이징 올림픽에서 케냐를 대표했지만 7위에 머물렀다. 그는 2009년 세계 선수권 대회에서 우승하면서 반등했고 2010년 아프리카 선수권 대회에서 2008년 동메달리스트 리처드 마텔롱 뒤에서 은메달을 획득했다.
그는 2011년 대구 세계 육상 선수권 대회에서 금메달을 획득했다.
켐보이는 2012년 런던 올림픽 3000m 장애물경주에서 금메달을 획득했다. 켐보이는 8분 18.56초의 시간으로 우승했다.
개인 생활

그는 2002년부터 트란스은조이아 모이의 다리 근처 20ha 농장을 소유하고 있다. 그는 제인 켐보이와 결혼했고 2명의 아들이 있다.
이다가와촌

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한자 표기: 井田川村
가나 표기: いだがわむら
폐지일: 1954년 10월 1일
폐지 이유: 신설합병 가메야마정, 히루오촌, 이다가와촌, 가와사키촌, 노노보리촌 → 가메야마시
이후 자치체: 스즈카시, 가메야마시
폐지 당시의 정보
나라:  일본
지방: 도카이 지방, 긴키 지방
도도부현: 미에현
군: 스즈카군
인구: 4,447명 (국세조사, 1950년)
좌표: 북위 34° 52′ 25″ 동경 136° 30′ 17″﻿ / ﻿북위 34.87364°  동경 136.50464° ﻿ / 34.87364; 136.50464
이다가와촌(井田川村)은 미에현 스즈카군에 있던 촌이다. 현재의 가메야마시의 동쪽 끝 및 스즈카시 남서부에 해당한다
역사

1889년 4월 1일 - 정촌제 시행에 의해 스즈카군 이다가와촌이 성립하였다.
1954년 10월 1일 - 가메야마정,히루오촌, 노노보리촌, 가와사키촌과 합병해 가메야마시가 성립하여, 동일 이다가와촌은 폐지되었다.
교통 > 철도

일본국유철도
간사이 본선
교통 > 도로

국도 제1호선
참고문헌

角川日本地名大辞典 24 三重県
대기열역학

대기열역학(Atmospheric thermodynamics)은 지구 대기에서 발생하고 날씨 또는 기후로 나타나는 열-일 변환(및 그 반대)에 대한 연구이다. 대기 열역학은 고전열역학 법칙을 사용하여 습한 공기의 특성, 구름 형성, 대기 대류, 경계층 기상학 및 대기의 수직 불안정성과 같은 현상을 설명한다. 대기열역학 다이어그램은 폭풍 발달 예측 도구로 사용된다. 대기열역학은 수치 기상 모델에 사용되는 구름 미세물리 및 대류 매개변수화의 기초를 형성하며 대류 평형 기후 모델을 비롯한 다양한 기후 고려 사항에 사용된다.
같이 보기

기온
화학열역학
평형열역학
유체동역학
비평형열역학
열역학
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전거 통제: 국가 :  체코
노노보리촌

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한자 표기: 野登村
가나 표기: ののぼりむら
폐지일: 1954년 10월 1일
폐지 이유: 신설합병 가메야마정, 히루오촌, 이다가와촌, 가와사키촌, 노노보리촌 → 가메야마시
이후 자치체: 가메야마시
폐지 당시의 정보
나라:  일본
지방: 도카이 지방, 긴키 지방
도도부현: 미에현
군: 스즈카군
인구: 3,629명 (국세조사, 1950년)
좌표: 북위 34° 53′ 59″ 동경 136° 26′ 12″﻿ / ﻿북위 34.89969°  동경 136.43664° ﻿ / 34.89969; 136.43664
노노보리촌(野登村)은 미에현 스즈카군에 있던 촌이다. 현재의 가메야마시의 북쪽 끝에 해당한다
역사

1889년 4월 1일 - 정촌제 시행에 의해 스즈카군 노노보리촌이 성립하였다.
1954년 10월 1일 - 가메야마정, 히루오촌,이다가와촌, 가와사키촌과 합병해 가메야마시가 성립하여, 동일 노노보리촌은 폐지되었다.
교통 > 도로

현재 구촌 지역에는 히가시메이한자동차도-신메이신고속도로의 가메야마 분기점이 있지만, 당시에는 미개통 상태였다.
참고문헌

角川日本地名大辞典 24 三重県
씨씨: 베스트 프렌즈

| 씨씨: 베스트 프렌즈 Sissy |
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감독: 해나 발로 케인 세네스
각본: 해나 발로 케인 세네스
제작: 존 더마거리티 리사 쇼너시 제이슨 테일러
출연: 아이샤 디
촬영: 스티브 아널드
음악: 케네스 램플
배급사: 셔더
개봉일: 2022년
국가:  오스트레일리아
언어: 영어
《씨씨: 베스트 프렌즈》(영어: Castaway)는 오스트레일리아에서 제작한 해나 발로와 케인 세네스 감독의 2022년 심리 공포 스릴러 영화이다. 아이샤 디 등이 출연하였다.
줄거리

어려서 시시(겁쟁이)라고 불리던 시실리아는 현재 생활 양식 블로거로 승승장구하고 있다. 시실리아는 우연히 어린 시절 친구 에마와 재회하고, 에마는 연인 프랜과의 약혼식과 처녀 파티에 시실리아를 초대한다.
같은 파티 참석객이며 어려서 시실리아를 괴롭혔던 앨릭스는 시실리아의 정체를 사람들에게 밝히겠다며 시실리아의 휴대폰을 뺏으려한다. 시실리아는 실랑이를 하다가 앨릭스를 돌로 치고 만다. 사실 시실리아는 어렸을 때 자신을 괴롭히던 앨릭스를 모종삽으로 쳐서 볼을 망가뜨린 적이 있다.
시실리아는 앨릭스를 정원에 묻지만, 에마의 친구 제이미가 이를 발견하고 만다. 시실리아는 제이미를 낭떠러지에 밀어 죽이고 이어 트레이시와 프랜도 죽게 한다. 에마가 시실리아에게 반격하지만, 실은 살아있었던 앨릭스가 에마를 시실리아로 착각하는 바람에 에마의 두개골을 부숴 죽인다. 앨릭스는 마침 출동한 경찰의 총에 맞아 숨진다.
시실리아는 앨릭스가 벌인 학살극의 생존자로 유명해지고 책을 낸다.
출연

아이샤 디 - 시실리아 / 시시 역
해나 발로 - 에마 역
에밀리 더마거리티 - 앨릭스 역
대니얼 멍크스 - 제이미 역
예린 하 - 트레이시 역
천국의 계단 (드라마)

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천국의 계단 
장르 : 멜로, 드라마
방송 국가 :  대한민국
방송 채널 : SBS
방송 기간 : 2003년 12월 3일 ~ 2004년 2월 5일
방송 시간 : 매주 수요일 오후 9시 55분 ~ 오후 11시 5분
방송 분량 : 1시간 10분
방송 횟수 : 20부작
책임프로듀서 : 구본근 (SBS 드라마운영팀)
연출 : 이장수
각본 : 박혜경
출연자 : 권상우, 최지우, 김태희, 신현준 외
음악 : 최경식
외부 링크  : 천국의 계단 공식 홈페이지
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 천국의 계단 전회차 무료보기
《천국의 계단》(天國의 階段)은 2003년 12월 3일부터 2004년 2월 5일까지 방송되었던 SBS 수목 드라마로 촬영지, 배경은 무의도였다.
한편, 이 프로그램은 극단적인 선과 악의 대결, 아동 학대, 아역들의 도를 넘어선 노출과 애정 표현 등으로 거센 비판을 받았는데 김태희(성인 한유리 역)와 정한용(한필수 역)을 드라마에 앞서 시작한 SBS 일일 드라마 《흥부네 박터졌네》에 이어 연달아 투입시켜 비난을 받았다.
등장 인물 > 주요 인물

권상우 : 차송주 역 (아역 백성현)
최지우 : 한정서 / 김지수 역 (아역 박신혜)
김태희 : 한유리 역 (아역 박가령)
신현준 : 한태화 / 한철수 역 (아역 이완)
등장 인물 > 정서, 송주 가족

이휘향 : 태미라(손춘자) 역 - 한태화와 한유리의 어머니
하재영 : 한수하 역 - 한정서의 아버지
김지숙 : 민서현 역 - 차송주의 어머니
정한용 : 한필수 역 - 한태화와 한유리의 아버지
등장 인물 > 그 외 인물

이참 : 장 이사 역 - 차송주의 비서
김지혜 : 송재희 역 - 김지수의 친구
박영지
박규점
이성용
조원희
고진명
김희정
정희태
권오영
원숙희
공재원
전해룡
신준영
전성우
이승민
황보라
김은경
박정선
김동균
장은비
민경조
오아랑
옥승일