stanford-oval/wikipedia huggingface dataset:
ロバート・スコット
南極到達レースの敗因・遭難の原因の分析 > リーダーシップ

西堀栄三郎は、両者の生い立ちや隊の運営の仕方にも原因があることを指摘している。
まず、アムンセンは少年の頃から極地探検家（当初は北極だった）になることを夢見て、必要となる準備を進めてきた。一方のスコットは、南極探検の計画者である王立地理学協会長のクレメンツ・マーカム卿によって隊長に抜擢された。その理由はスコットがたまたまマーカム卿の従兄弟と同じ海軍の部隊に所属していたからである。いうなればスコットの極地探検は、マーカム卿によりお膳立てされていたものであった。このことから、南極行きを志した時点で既に両者の間に「心構え」の差ができていたと指摘している。
また、アムンセンは隊員の自主性を尊重するチームワークで運営したことに対し、スコットはイギリス海軍式の階級制度を取り入れた運営だった点も指摘している。アムンセンの場合は、隊員に装備品の改良の提案を募集するなどし、隊員全員が参画意識を持って自主的に一つの目的に向かえるよう配慮した。一方スコットの場合は、階級制度による上意下達的な隊の運営が隊員の士気にも影響し、細心の注意を払うことができなかったものと推測している。
西堀は、『仕事というものは自らが強い「やる気」をもってやるのでなければ「細心の注意で」など決してできるものではない』と自らの南極体験から指摘している。さらに、アムンセンはリーダー自らが常に平常心を持って決断し行動できるよう、「行ってみて、無理ならば引き返せばいい」というような楽観的態度を心がけた。一方スコットの場合は、極点到達がアムンセンに先を越されたときに帰途の不安をのぞかせているが、リーダーが少しでも不安顔をのぞかせるとそれが隊員にも伝播し、隊員の不安をもつのらせ、平常心を失わせ、重要なときに物事の判断を誤らせることになったと指摘している。
氷に閉ざされたテラ・ノヴァ号 （1910年12月） ハーバート・ポンティング撮影
1911年
南極点到達メンバー
（後列左から）ウィルソン、スコット、エヴァンズ
（前列左から）バウアーズ、オーツ
1912年3月29日、スコットの最後の日記。内容には「We shall stick it out to the end, but we are getting weaker, of course, and the end cannot be far. 'It seems a pity, but I do not think I can write more. 'R. SCOTT. 'Last entry For God's sake look after our people.」と記載されている。
スコットとウィルソンとバウアーズの墓
赤：アムンセン隊、緑：スコット隊
毛皮の防寒着を着たアムンセン
ウィルソンのスケッチによる、テント内の様子
標準模型を超える物理

標準模型を超える物理（ひょうじゅんもけいをこえるぶつり、Physics beyond the Standard Model, BSM）とは、標準模型では説明できない強いCP問題、ニュートリノ振動、物質-反物質非対称性（英語版）、暗黒物質やダークエネルギーの性質などを説明するために必要な理論の拡張のことをいう。さらには標準模型の数学的枠組み自体にある問題を解決するための拡張がある。標準模型と一般相対性理論の数学的枠組みは、特定の条件化では（例えばビッグバンやブラックホールの事象の地平線のようなすでに知られた時空の特異点において）一方もしくは両方の理論が破綻するという矛盾を抱えている。
標準模型を超えた理論には、最小超対称標準模型（英語版） (MSSM) や次最小超対称標準模型（英語版） (NMMSM) など超対称性による標準模型の様々な拡張や、弦理論、M理論、余剰次元など全く新たな説明がある。これらの理論はいずれも現在知られている現象全てを再現する傾向はある。いずれかの理論が正しいものなのか、もしくは万物の理論に至る途中過程として「最良」であるのはいずれかといった問題は実験によってのみ解決できる。
標準模型を超える物理は理論物理学と実験物理学の両方で活発な研究分野の1つである。
標準模型の問題

標準模型はこれまでで最も成功した素粒子物理学の理論であるが、完全ではない。理論物理学者により発表された様々な形式の「標準模型を超える」新しい物理学の提案の大部分は、既存のデータと矛盾しないように標準模型に対する修正を最小限に抑えつつも、標準模型の不完全性に対処して、今後の実験がもたらす標準模型と矛盾する観測結果を説明できるものである。
標準模型の問題 > 説明できない現象

標準模型は本質的に不完全な理論である。標準模型では十分に説明されていない基本的な物理現象がある。
重力。標準模型は重力を説明していない。まだグラビトンは発見されていないが、標準模型に単にグラビトンを追加し、他の変更を加えないというアプローチでは、実験的に観察されたことを再現することはできない。さらに、標準理論はこれまでで最も成功している重力理論である一般相対性理論と両立しないと広く考えられている。
暗黒物質。宇宙論的観測により標準模型が宇宙に存在するエネルギーの約5%しか説明していないことが分かる。約26%は暗黒物質と考えられており[要出典]、これは他の物質と同じように振舞うが、標準模型の場での相互作用は（あったとしたら）弱い相互作用しかない。そうであっても標準模型から良い暗黒物質の候補である基本粒子が与えられることはない。
ダークエネルギー。宇宙エネルギーの残りの69%はいわゆるダークエネルギーつまり真空に対して一定のエネルギー密度でなくてはならない。標準模型の真空エネルギーに関してダークエネルギーを説明しようとするとその大きさで120桁のミスマッチが生じる。
ニュートリノ質量。標準模型によるとニュートリノは質量のない粒子である。しかし、ニュートリノ振動実験によりニュートリノが質量を持っていることが示された。ニュートリノの質量項は標準模型に追加することができるが、新たな理論的問題が発生する。例えば、質量項は非常に小さい必要があり、ニュートリノ質量が他の基本粒子の質量が標準模型で生じるのと同じように生じるかどうかは明らかではない。
物質-反物質非対称性。宇宙は大部分が物質でできている。しかし、標準模型は宇宙の初期条件が反物質と比較して不均衡な物質を含んでいない場合、物質と反物質は（ほぼ）等量で生成されるべきであると予測している。ただし、この非対称性を説明することのできる機構は標準模型にはない[要出典]。
標準模型の問題 > 説明できない現象 > 説明できない実験結果

素粒子物理学における発見の閾値と広く考えられている5シグマレベルで標準模型と明確に矛盾するとの実験結果は認められていない。しかし、全ての実験がある程度の統計的・系統的不確実性を含み理論的予測自体も正確に計算されることはほとんどなく標準模型の基本定数の測定における不確実性の影響を受けるため（影響が小さいものもあれば、相当大きいものもある）、たとえ発見すべき新たな物理学が存在しないとしても、何百もの実験的検証結果のうちいくつかは標準模型からある程度逸することが予想される。
ある瞬間には標準模型の期待値とは大きく異なるいくつかの実験結果が存在するが、より多くのデータが収集されているにつれて、統計的ゆらぎもしくは実験的誤差であることが明らかになってくる。一方では、標準模型を超えた物理は実験的予測と理論的予測の間の統計的に有意な違いとして必ず最初に実験上出現するであろう。
いずれの場合でも物理学者たちは結果が単なる統計上ゆらぎや実験的誤差であるのかはたまた新たな物理学の兆候であるのかを判断しようとする。統計的により有意な結果は単なる統計的な誤りということはありえないが、実験誤差もしくは実験精度の不正確な推定から生じることはある。多くの場合、実験は標準模型と代替の理論を区別できるであろう実験結果に対して敏感であるように調整されている。
注目すべき例には次のようなものがある。
陽子半径問題 – 標準模型は普通の水素の原子半径の大きさ（陽子-電子系）とミューオニック水素の原子半径の大きさ（ミュー粒子が電子の重い変種として振舞う陽子-ミュー粒子系）に関して正確な理論的予測をする。しかし、測定されたミューオニック水素の原子半径は、既存の物理定数測定値を用いて標準模型により予測されたものとは標準偏差の7倍に相当する違いがある。初期の実験における誤差推定値の正確さ（本当に小さな距離を測定する場合は、互いに4%以内におさまる）と矛盾を説明できる十分に動機づけられた理論の欠如に対する疑念があったため、物理学者たちは、結果が明らかに統計的有意性をもっており結果の実験的エラーの原因がはっきりと特定されていないにもかかわらず、これらの結果を標準模型と矛盾するものと説明するのをためらった。
ミュー粒子の異常磁気双極子モーメント – ミュー粒子の異常磁気双極子モーメントの実験的測定値（ミュー粒子 "g − 2"）は、標準模型の予測とは大きく異なる。
B中間子崩壊など – BaBar実験の結果はある種の粒子崩壊 (B → D(*) τ− ντ) が標準模型の予測よりも過剰に起きていることを示唆している可能性がある。この実験では電子と陽電子を衝突させて、B中間子と反物質B中間子が生じ、これが次にD中間子、タウレプトン、タウ反ニュートリノに崩壊する。過剰の確実性のレベル（統計的にいえば3.4シグマ）は標準模型からの逸脱を主張するのに十分ではないが、この結果は何かおかしいことの潜在的な兆候であり、ヒッグス粒子の特性を推測しようとするなど既存の理論に影響を与える可能性がある。2015年、LHCbは分岐率の同じ比率で2.1シグマの過剰を観測したと報告した。ベル実験も過剰を報告した。2017年、SMから5シグマの偏差が報告された。
標準模型の問題 > 観測されていない理論的予測

標準模型により予測された全ての基礎粒子の粒子衝突器における観測は確認されている。ヒッグス粒子は標準模型のヒッグス機構の説明により予測される。これは弱い SU(2)ゲージ対称性がどのように破られ、基本粒子がどのように質量を得るかを説明している。ヒッグス粒子は標準模型の予測により観測されるべきとされた最後の粒子であった。2012年7月4日、LHCを用いるCERNの科学者は、ヒッグス粒子と一致する質量約126 GeV/c2の粒子を発見したことを発表した。ヒッグス粒子は2013年3月14日に存在することが確認されたが、標準模型により予測される全ての特性を持っていることを確認する取り組みが進行中である。
標準模型により存在が予測されるハドロン（クォークからなる複合粒子）のうち、非常に高エネルギーで非常に低い頻度でしか生成できないいくつかはまだ明確に観測されておらず、「グルーボール」（グルーオンからなる複合粒子）もまだ明確に観測されていない。標準模型によって予測された非常に低い頻度でしか起きない粒子崩壊のいくつかも、統計的に有意な観測を行うのに十分なデータが得られていないため、まだ明確に観測されていない。
標準模型の問題 > 理論的問題

標準模型の一部の特徴はアドホックな方法で追加される。これらは本質的に問題ではない（つまり、理論はこれらのアドホックな特徴でうまく機能する）が、合意の欠如を暗示している[要出典]。これらのアドホックな特徴はより少ないパラメータでより基本的な理論を探し出す動機となった。アドホックな特徴の一部は次の通り。
階層性問題 – 標準模型ではヒッグス場により生じる自発的対称性の破れとして知られる過程を介して粒子質量が導入される。標準模型内ではヒッグスの質量は、仮想粒子（ほとんどが仮想トップクォーク）の存在により非常に大きな量子補正を受ける。これらの補正はヒッグスの実際の質量よりもずっと大きい。このことは標準模型のヒッグスの裸の質量パラメータを量子補正をほぼ完全にキャンセルするように微調整する必要があることを意味する。このレベルの微調整は多くの理論家により不自然であるとみなされている[誰?]。
パラメータの数 – 標準模型は19の数値パラメータに依存している。これらの値は実験から分かっているが、その起源は不明である。理論家の中には[誰?]異なるパラメータ間の関係、例えば異なる世代の粒子の質量間の関係や、漸近安全シナリオなどの粒子質量の計算を見つけようとした者もいる[要出典]。
量子的自明性 – 基本スカラーヒッグス粒子を含む無矛盾な場の量子論を作ることは不可能かもしれないとされている。これはランダウ・ポール問題と呼ばれることもある。
強いCP問題 – 理論的には標準模型は強い相互作用のセクターでCP対称性を破る項（物質と反物質の関係）を含めるべきと主張できる。しかし、実験的にはこのような破れは発見されておらず、この項の係数が0に非常に近いことを暗示している。この微調整も不自然とみなされている[誰によって?]。
大統一理論

標準模型には3つのゲージ対称性、色 SU(3)、弱アイソスピン SU(2)、弱超電荷 U(1)対称性があり、3つの基本的な力に対応している。繰り込みにより、これらの対称性の各々の結合定数は、測定されるエネルギーによって異なる。約1016 GeV でこれらの結合はほぼ等しくなる。このことにより、このエネルギーを超えると標準模型の3つのゲージ対称性が単純ゲージ群と1つの結合定数のみで1つのゲージ対称性に統一されるという推測に至った。このエネルギーより下では対称性は標準模型の対称性に自発的に破れる。統一した群では、5次元の特別なユニタリ群SU(5)と10次元の特別な直交群SO(10)が選ばれるのが一般的である。
このように標準模型の対称性を統一する理論は大統一理論(GUT)と呼ばれ、統一された対称性が破られるエネルギースケールはGUTスケールと呼ばれる。一般的に大統一理論により初期宇宙における磁気単極子と陽子の不安定性が予測される。このどちらも観測されていないことから、考えうるGUTに制限が課される。
超対称性

→詳細は「超対称性」を参照
超対称性は、フェルミ粒子をボース粒子と入れ替えるという新たな対称性をラグランジアンに加えることで標準模型を拡張させる。このような対称性により、スフェルミオン、スクォーク、ニュートラリーノ、チャージーノなど超対称性粒子の存在が予測される。標準模型の各粒子にはスピンが通常の粒子と1/2異なる超パートナーがあると予測される。超対称性の破れにより、これらの粒子は通常の粒子よりずっと重いため、既存の粒子衝突型加速器のエネルギーは超対称性粒子を生成するのに十分ではない可能性がある。
ニュートリノ

標準模型において、ニュートリノの質量はきっかり0である。これは左巻きニュートリノのみを含む標準模型の結果である。適切な右巻きのパートナーがない場合、標準模型に繰り込み可能な質量項を追加することはできない。しかし、測定によりニュートリノはニュートリノ振動により自発的にフレーバーを変化させることが示されており、これはニュートリノに質量があることを意味する。ニュートリノ振動の測定からは異なるフレーバー間の質量差のみがわかる。ニュートリノ質量の絶対値に対する最も良い制約は、三重水素崩壊の正確な測定から得られた2eVという上限であり、これはニュートリノが標準模型の他の粒子よりも少なくとも5桁軽いということを示している。したがって標準模型の拡張により、ニュートリノが質量を得る方法を説明するだけでなく、質量が非常に小さい理由も説明する必要がある
。
ニュートリノに質量を加える1つのアプローチである所謂シーソー機構は、右巻きニュートリノを追加し、ディラック質量項を持つ左巻きニュートリノを対にするものである。右巻きのニュートリノはステライルニュートリノ、つまり重力以外の標準模型の基本相互作用のいずれにも関与しないニュートリノでなければならない。電荷を持たないことから右巻きニュートリノは自身の反粒子として振る舞い、マヨラナ質量項を持つことができる。標準模型における他のディラック質量と同様、ニュートリノのディラック質量はヒッグス機構を介して生成されることが期待されるため、予測できない。標準模型のフェルミ粒子が持つ質量は各々大きく異なっている。ニュートリノのディラック質量には少なくともこれと同程度の不確実性がある。その一方、右巻きニュートリノのマヨラナ質量はヒッグス機構から生じるものではないため、標準模型を超える新たな物理学のエネルギースケールに結び付けられることが期待される。したがって、右巻きニュートリノを含むあらゆる過程は低エネルギーでは抑えられるだろう。これらの抑えられた過程による補正は、左巻きニュートリノは右巻きマヨラナ質量に反比例する質量を与え、この機構はシーソー機構として知られている。重い右巻きニュートリノの存在により左巻きニュートリノの小さい質量と観測における右巻きニュートリノの不在の両方を説明することができる。しかし、ニュートリノのディラック質量の不確実性により右巻きニュートリノの質量がどのような値をとるのか予測することはできない。例えば、これらはkeV程度の軽さの暗黒物質である可能性もあれば、LHCのエネルギー範囲に質量を持つことにより観測可能なレプトン数の破れにつながる可能性もあり、もしくは右巻きニュートリノはGUTスケールに近いエネルギーを持ち、大統一理論の可能性に結び付けることができる可能性もある。
質量項は異なる世代のニュートリノを混合させる。この混合は、クォークにおけるCKM行列と類似するニュートリノにおけるPMNS行列によりパラメータ化される。ほとんどのクォーク混合角が非常に小さいのに比べ、ニュートリノの混合角は非常に大きいと考えられている。このことから混合パターンを説明できような様々な世代間の対称性についての様々な推論がなされた。実験的には調べられていないものの、混合行列にはCP不変性を破るいくつかの複雑なフェーズが含まれている可能性がある。このようなフェーズによって初期宇宙で反レプトンよりも多くのレプトンが生成されたことを説明することができる。このような過程はレプトン生成(leptogenesis)として知られる。これは後の段階で反バリオンより多くのバリオンに変換されるため、この非対称性によって宇宙における物質と反物質の非対称性を説明することができる。
初期宇宙における大規模構造の形成を考慮すると、質量の軽いニュートリノでは暗黒物質の観測結果を説明することができない。構造形成のシミュレーションによると、ニュートリノは暗黒物質の候補としては熱すぎ（運動エネルギーが質量に比べ大きい）であり、我々の宇宙の銀河に似た構造を形成するためには冷たい暗黒物質が必要であることが示されている。シミュレーションにおいて、ニュートリノでは解明されていない暗黒物質のうちせいぜい数パーセントしか説明できないことが示されている。しかし、重いステライル右巻きニュートリノは、WIMP(Weakly interacting massive particles)と呼ばれる暗黒物質の候補となりうる。
プレオン模型

クォークとレプトンには3つの世代があるという事実に関する未解決問題に対処するために、プレオン模型がいくつか提案されている。プレオン模型は通常、いくつか追加の新たな粒子を仮定する。これらの粒子はさらに結合して標準模型のクォークとレプトンを形成すると仮定されている。初期のプレオン模型の1つはRishon模型（英語版）である。
今日までに広く受け入れられているもしくは完全に検証されたプレオン模型はない。
万物の理論

→詳細は「万物の理論」を参照
理論物理学は万物の理論、つまり全ての既知の物理現象を完全に説明し結びつけ、実行可能なあらゆる実験の結果を原理的に予測することができる理論を目指している。実際的にはこの点に関する当面の目標は量子重力理論において標準模型と一般相対性理論を統一する理論を作り出すことである。どちらか一方の理論の概念的欠陥を克服したり、粒子の質量を正確に予測できるような付加的な特徴が望まれる。このような理論をまとめる際の課題は概念的なものだけではなく、新奇な領域を探るためには非常に高いエネルギーが必要であるという実験的側面における課題もある。
この方向の注目すべき試みとして、超対称性、ループ量子重力理論、ひも理論(M理論)、E8理論、数学的宇宙仮説、量子情報からの創発、因果力学的単体分割などがある。
万物の理論 > 超対称性

→詳細は「超対称性」を参照
万物の理論 > ループ量子重力理論

→詳細は「ループ量子重力理論」を参照
ループ量子重力理論などの量子重力理論は、場の量子論と一般相対性理論の数学的統一の有望な候補と考えられており、既存の理論に対して大幅な変更はそれほど必要ではないしかし、近年の研究では光速における量子重力の推定される効果に厳しい制限を設けており、現在の量子重力モデルのいくつかに対して否定的である。
万物の理論 > ひも理論

→詳細は「弦理論」を参照
これらや他の問題を正すために、標準模型の拡張、修正、置換、再編成が存在する。ひも理論はこのような再発明の1つであり、多くの理論物理学者がこのような理論が真の万物の理論に向かう次の理論的段階と考えている。
ひも理論の多くの亜種の中でも1995年のString Conferenceでエドワード・ウィッテンによって最初に数学的存在が提案されたM理論は、多くの人、特にブライアン・グリーンとスティーヴン・ホーキングにより適切な万物の理論であると考えられている。完全な数学的記述はまだ未知であるが、特殊なケースでは理論への解決策が存在する。近年の研究では代わりのひも模型も提案されており、リサ・ランドールによる研究のように、M理論が持つ様々な検証困難な特徴（例えば、カラビ・ヤウ多様体の存在、多くの余剰次元など）を持っていないものもある。
関連文献

Lisa Randall (2005). Warped Passages: Unraveling the Mysteries of the Universe's Hidden Dimensions. HarperCollins. ISBN 978-0-06-053108-9
素粒子と仮想のグラビトンの標準模型
ツインターボ

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: この項目では、エンジン・工学用語について説明しています。競走馬については「ツインターボ (競走馬)」をご覧ください。
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: 「ツインスクロールターボ」あるいは「ツインチャージャー」とは異なります。
ツインターボ仕様のエンジン
（日産・RB26DETT '02 JGTC用 FR仕様）
ツインターボ（Twin Turbo Charging）は、自動車のエンジンにおいて、ターボチャージャーを2基用いる過給機構成の呼称である。低速域のトルク改善、ターボラグ改善ならびに出力向上を両立させる手段のひとつとして用いられる。ドイツ語やイタリア語、フランス語などではBi-turbo（ビターボ、ビトゥルボ）と称する。
日本の自動車技術会「自動車技術ハンドブック」において、シーケンシャルターボはツインターボに含まれていないが、「シーケンシャルツインターボ」とも呼ばれるため、本項で扱う。
概要

低速トルクおよびターボラグ改善には小型のタービンが有効であるが、高回転域で排圧の上昇とバイパスする排気ガス量の増大によって、ポンピングロスの増加とタービン効率の低下が起こり、エンジン出力が低下してしまう。これを改善するため、小型のターボチャージャーを二つ設置するアイデアが生まれた。
レイアウトとしては、エンジンからの排気管を排気干渉が少なくなるよう二系統にまとめ、それぞれに小型のターボチャージャーを取り付ける。これにより、排気ガス流量が少ない低回転域では排気干渉の減少からシリンダー内のガス掃気効率が向上する。また、動圧過給を積極的に利用しタービン入力エネルギーを増大させられるのでタービン回転の立ち上がりが早くなる。さらに、同一性能を発揮する1基のターボチャージャーに対し、小型のターボチャージャーを使用することで回転体の慣性モーメントを低減できるので、ターボラグが低減できる。
3気筒ずつの排気を合流させると排気干渉が低減できる直列6気筒エンジンや、V型、水平対向の6気筒エンジンのように片バンクの排気タイミングが等間隔で排気干渉が少なくなるレイアウトの場合に採用例が多い。W型16気筒のブガッティ・ヴェイロンは4基のターボを搭載している（クアッドターボ）が、片バンク8気筒分の排気を4気筒ずつに分離してターボチャージャーへ導入しており、これも排気干渉低減を狙ったものである。
なお、クロスプレーンタイプのクランクシャフトを使用するV8エンジンの場合、片バンクの排気をそのまままとめると排気が不等間隔でターボチャージャーに流入することになる。これを解消するには左右のバンクを跨いで排気系を取り回す必要があるが、排気管が複雑になるなどデメリットが大きくなってしまうため、やむなく片バンクずつ排気をまとめているものが多い。ところが、BMWはS63B44で排気ポートをバンク内側にするレイアウトとし、さらに特殊な排気系を用いることでそれぞれのターボチャージャーに等間隔で排気ガスが流入するようにしている。S63B44のベースで、バンクごとに排気をまとめているN63B44に対して、ツインスクロールターボの採用なども相まってトルクは約13 %（600 N・mから680 N・mに）向上している。
採用例 > 日本

日本車のガソリンエンジンにおいては、トヨタの直列6気筒エンジンの1G-GTEU、第1世代の1JZ-GTE、2JZ-GTEや日産のRB26DETTなどの直列6気筒エンジンや、日産のVG30DETTや三菱の6G72、6A12、6A13などのV6エンジンに採用されていたが、2002年の排出ガス規制強化でガソリンターボエンジンが激減した際にツインターボ搭載車は消滅した。その後、2007年に発売された日産・GT-R用のV6エンジンVR38DETTにてツインターボエンジンが復活している。
ディーゼルエンジンでは、三菱ふそう、旧日産ディーゼル、日野においては重量物運搬用トレーラーヘッドや観光バス、ダンプカーや除雪トラック等の特に高負荷な領域を集中的に使用する車型において設定が行われていた。また、トヨタでは、ランドクルーザー70および200の輸出仕様車でツインターボの1VD-FTVを採用している。
採用例 > 日本国外

日本国外の自動車メーカーにおいても6気筒以上のエンジンにツインターボが組み合わされる例が多い。
BMWでは直列6気筒のN54B30や、V型8気筒のN63B44、V型12気筒のN74B60に採用している。特にX5MとX6Mに搭載されるS63B44は前述の通り2基のツインスクロールターボをVバンクの間に搭載する独特なレイアウトになっている。
メルセデス・ベンツではV型8気筒のM278やV型12気筒のM275、M285に採用例がある。
ポルシェでは水平対向6気筒のMA170S、M96/70Sにおいて、可変容量ターボの一種であるVGターボを左右バンクに1基ずつ搭載している。
ジャガーではV型6気筒ディーゼルターボのAJD-V6(Gen.III)にVGツインターボが採用されている。
フォードはV型8気筒からのダウンサイジングであるEcoBoostの3.5 L V型6気筒エンジンにツインターボを採用している。
フォルクスワーゲングループでは前述のW型16気筒エンジンWR16にて、ツインターボを2基組み合わせたクアッドターボが採用されている。また、ディーゼルエンジンではV型6気筒、V型8気筒、V型12気筒の各TDIエンジンにて片バンクに1基ずつVGターボを配置しツインターボとしている。
シーケンシャルターボ

シーケンシャルターボは、エンジンの作動状態によって2基のターボチャージャーを使い分けるものである。前述のツインターボと同様に2基のターボチャージャーを使用するため、シーケンシャルツインターボとも呼ばれる。シーケンシャルターボは直列タイプと並列タイプの2種類に分けられる。
直列タイプでは小型のターボチャージャーと大型のターボチャージャーを直列につなげて使用する。排気側はエンジン、小型ターボ、大型ターボの順に直列につながっており、小型ターボをバイパスする経路が設置される。吸気側のレイアウトは大型ターボ、小型ターボ、エンジンの順に直列につながり、排気側と同様に小型ターボをバイパスする経路がある。エンジン回転数が低く排気ガス流量が少ない領域では、全排気ガスを小型ターボへ集中させてターボラグを少なくし、低速トルクを確保する。エンジン回転数が上昇し、排気ガス量が増加してきたところで徐々にバイパスバルブを開き、小型ターボをバイパスさせて大型ターボへ排気ガスを導入する。バイパスバルブが開くに従い、小型ターボのタービン前後圧力差は小さくなるため、以降の過給は大型ターボのみが受け持つ。なお、このとき小型ターボのコンプレッサーが抵抗になるため、吸気側のバイパスバルブを開き小型ターボは吸気側でもバイパスされる。
並列タイプは1つ目のターボチャージャー（プライマリーターボ）と2つ目のターボチャージャー（セカンダリーターボ）が並列に設置される。排気側ではどちらか片方のターボにウェイストゲートが設置され、セカンダリーターボ上流には排気ガス導入を制御する切換えバルブが設置される。吸気側ではセカンダリーターボに、コンプレッサーを通過した吸気を再循環させるリリーフバルブがあり、プライマリーターボ側の吸気管との接合前に切換えバルブが設置される。エンジンの低回転領域では直列タイプと同様に全排気ガスをプライマリーターボに導き過給圧を得るが、中高速域では吸排気の切換えバルブを開きプライマリー、セカンダリーの二つのターボで過給を行う。
いずれのタイプもエンジンの作動状態に合わせて2基のターボチャージャーの作動状態を切り替える必要があるため、電子制御が必須となる。また、切換え時にトルクの段差が生じやすいため、この制御が課題になっている。
シーケンシャルターボ > シーケンシャルターボの採用例

乗用車用ガソリンエンジンへのシーケンシャルターボ適用は1987年のポルシェ・959が初の事例であるとされる。日本車では1990年のユーノス・コスモ用20B-REW、13B-REWが初である。後にトヨタ・スープラなどの2JZ-GTEや、2代目スバル・レガシィのEJ20でも採用された。なお、トヨタは「2ウェイツインターボ」、富士重工業（現：SUBARU）は「2ステージターボ」と呼称していた。
後にポルシェはシーケンシャルターボの採用を取りやめ、997型911から可変容量ターボの一種であるVGターボを片バンクに1基ずつ使用したツインターボで、低速トルクおよびターボラグの改善と出力向上を得ている。日本車においては2002年の排出ガス規制強化により、マツダはロータリーエンジンへのターボチャージャー搭載を取りやめ、富士重工業は4代目レガシィから低速トルク向上のためツインスクロールターボ（ツインエントリーターボ）に変更し、ターボチャージャーは1基のみになっている。
ガソリンエンジンにおけるシーケンシャルターボの採用は少なくなっているが、ディーゼルエンジンではBMWがバリアブル・ツインターボと呼ばれる直列タイプをN47D20T0に採用し、メルセデスのOM651も直列タイプであるボルグワーナーのR2S（Regulated 2-Stage Turbocharging）を採用、フィアットも1.9 マルチジェットツインターボに直列タイプのTST（Two Stage Turbo）を、ヒョンデも直列4気筒のU2 1.7およびR 2.2に直列タイプの2ステージターボを採用している。
日本国内メーカーではいすゞがギガにおいて6NX1エンジンに、エルフにおいて4JJ1エンジンに、フォワードやエルガにおいて4HK1-TC*において2ステージターボを採用している。三菱ふそうも、スーパーグレートやエアロエースに搭載される排気量7.7 Lの6S10エンジンで2ステージターボを採用している。また、マツダはSKYACTIV-D2.2と称して圧縮比を14程度まで低減した排気量2.2 Lのディーゼルエンジンに2ステージターボを採用し、初採用車となったCX-5以降の設定のある車両に搭載している。
シーケンシャルターボ > シーケンシャルターボの動作

ここでは1990年に発売されたユーノス・コスモの20B-REW、13B-REWに搭載された並列タイプのシーケンシャルターボの動作を例として挙げる。
このシステムの特徴は、セカンダリーターボの過給圧立ち上がりをスムーズにする「予回転方式」が採用されたことにある。また、プライマリーターボには低速レスポンス重視のインパクトタービンブレードを、セカンダリーターボには高流量時に通気抵抗の小さいハイフロー型をそれぞれ採用している。
レイアウトはほぼ前述の並列タイプの通りで、セカンダリーターボへの排気導入部に設置される切換えバルブが大小二つになっており、それぞれマツダは「ターボメインコントロールバルブ」、「ターボプリコントロールバルブ」と名付けている。また同様に、セカンダリーターボ吸気側のリリーフバルブは「過給リリーフバルブ」、プライマリー、セカンダリーの吸気合流部の切換えバルブは「過給コントロールバルブ」と呼んでいる。
まず、エンジン回転数が低い領域では全てのバルブが閉じられており、排気ガスはプライマリーターボに集中して流れ、エンジンの低速トルクを増強する。プライマリーターボが設定過給圧に到達した後、ターボプリコントロールバルブを開き、セカンダリーターボを約8万rpmに保つ。このとき、過給コントロールバルブは閉じているためセカンダリーターボの過給圧はエンジンには加わらない。このままだとサージングによりコンプレッサーが破損してしまうため、過給リリーフバルブを開くことでコンプレッサ内を一定の圧力に保ちサージングが起きないようにしている。この状態ではプライマリーターボのみの作動から二つのターボでの並列過給に切換えるにはセカンダリーターボの回転数が足りないため、並列過給への移行直前に過給リリーフバルブを閉じて（短時間のあいだサージング状態に陥ること許容した上で）セカンダリーターボの回転を12万rpm程度まで加速させる。その後、ターボメインコントロールバルブと過給コントロールバルブを開き、プライマリーターボにセカンダリーターボの過給を加えた中高速域の過給モードへスムーズに移行する。
なお直列タイプの場合、制御バルブは小型ターボの吸排気バイパスバルブの二つだけなので、制御は並列タイプよりも単純になる。
参考資料

自動車技術ハンドブック編集委員会 編『自動車技術ハンドブック』（改訂版第4分冊）自動車技術会、2005年7月、103頁。ISBN 4-915219-43-7。
GP企画センター 編『マツダ・ロータリーエンジンの歴史』グランプリ出版、2003年、127頁。ISBN 4-87687-242-2。
「World Engine Databook 2011-2012」『Motor Fan illustrated 特別編集 ワールド・エンジン・データブック 2011-2012』、三栄書房、2011年、ISBN 978-4-7796-1336-4。
トヨタ・マークIIのツインターボ（並列タイプのシーケンシャルターボ）
観音橋駅

| 観音橋駅 |
| --- | --- |
 駅ホーム
 观音桥   かんおんきょう  Guanyinqiao  
 ◄3/20 華新街   紅旗河溝 3/22►
所在地:   中国重慶市江北区北緯29度34分24.1秒 東経106度31分59.4秒﻿ / ﻿北緯29.573361度 東経106.533167度﻿ / 29.573361; 106.533167
駅番号:  3/21
所属事業者:  重慶軌道交通
所属路線:  ■3号線
駅構造:  地下駅
ホーム:  2面2線
開業年月日:  2011年9月29日
テンプレートを表示
| 観音橋駅> 各種表記 |
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繁体字：:  観音橋站
簡体字：:  观音桥站
拼音：:  Guànyīnqiáo Zhàn
発音：:  グァンインチャオ ヂャン
テンプレートを表示
観音橋駅（かんおんきょう-えき）は、中華人民共和国重慶市江北区に位置する重慶軌道交通3号線の駅である。駅番号は3/21。また、将来的に9号線の駅も設置される予定である。
駅構造

相対式ホーム2面2線を有する地下駅。
歴史

2011年9月29日 - 開業。
隣の駅

| 表 話  歴重慶軌道交通3号線 |
| --- | --- |
 魚洞 - 金竹 - 魚胡路 - 学堂湾 - 大山村 - 花渓 - 岔路口 - 九公里 - 麒龍 - 八公里 - 二塘 - 六公里 - 重慶工商大学 - 四公里 - 南坪 - 工貿 - 銅元局 - 両路口 - 牛角沱 - 華新街 - 観音橋 - 紅旗河溝 - 嘉州路 - 鄭家院子 - 唐家院子 - 獅子坪 - 重慶北駅南広場 - 龍頭寺 - 童家院子 - 金渝 - 金童路 - 鴛鴦 - 園博園 - 翠雲 - 長福路 - 回興 - 双龍 - 碧津 - 江北機場T2航站楼 支線（空港線）: 碧津 - 双鳳橋 - 空港広場 - 高堡湖 - 観月路 - 蓮花 - 挙人壩
埼玉西武ライオンズのタイトルホルダー

埼玉西武ライオンズのタイトルホルダーは、埼玉西武ライオンズの選手が獲得したタイトルの一覧である。
表彰 > 最優秀選手 (MVP)

大下弘 (1954年)
中西太 (1956年)
稲尾和久 (1957年,1958年)
東尾修 (1983年,1987年)
石毛宏典 (1986年)
郭泰源 (1991年)
石井丈裕 (1992年)
工藤公康 (1993年)
西口文也 (1997年)
松井稼頭央 (1998年)
アレックス・カブレラ (2002年)
山川穂高 (2018年)
森友哉 (2019年)
表彰 > 最優秀新人 (新人王)

中西太 (1952年)
豊田泰光 (1953年)
稲尾和久 (1956年)
池永正明 (1965年)
加藤初 (1972年)
松沼博久 (1979年)
石毛宏典 (1981年)
清原和博 (1986年)
森山良二 (1988年)
杉山賢人 (1993年)
小関竜也 (1998年)
松坂大輔 (1999年)
牧田和久 (2011年)
源田壮亮 (2017年)
平良海馬 (2020年)
水上由伸 (2022年)
武内夏暉 (2024年)
表彰 > 沢村栄治賞

石井丈裕 (1992年)
西口文也 (1997年)
松坂大輔 (2001年)
涌井秀章 (2009年)
表彰 > カムバック賞

[該当者なし]
投手タイトル > 最優秀防御率

川崎徳次 (1953年)
稲尾和久 (1956年,1957年,1958年,1961年,1966年)
東尾修 (1983年)
工藤公康 (1985年,1987年,1993年)
渡辺智男 (1991年)
新谷博 (1994年)
松坂大輔 (2003年,2004年)
菊池雄星 (2017年)
投手タイトル > 最多勝利

野口正明 (1952年)
川崎徳次 (1953年)
稲尾和久 (1957年,1958年,1961年,1963年)
池永正明 (1967年)
東尾修 (1975年,1983年)
渡辺久信 (1986年,1988年,1990年)
西口文也 (1997年,1998年)
松坂大輔 (1999年,2000年,2001年)
涌井秀章 (2007年,2009年)
菊池雄星 (2017年)
多和田真三郎 (2018年)
投手タイトル > 最多奪三振

河村久文 (1955年)
稲尾和久 (1958年,1961年,1963年)
田中勉 (1966年)
東尾修 (1975年)
松沼博久 (1982年)
渡辺久信 (1986年)
西口文也 (1997年,1998年)
松坂大輔 (2000年,2001年,2003年,2005年)
今井達也 (2024年)
投手タイトル > 最高勝率

西村貞朗 (1954年)
稲尾和久 (1957年,1961年)
田中勉 (1963年)
高橋直樹 (1983年)
渡辺久信 (1986年)
工藤公康 (1987年,1991年,1993年)
郭泰源 (1988年,1994年)
石井丈裕 (1992年)
西口文也 (1997年)
岸孝之 (2014年)
投手タイトル > 最多セーブ投手

森繁和 (1983年)
鹿取義隆 (1990年)
豊田清 (2002年,2003年)
ブライアン・シコースキー (2010年)
増田達至 (2020年)
投手タイトル > 最優秀中継ぎ投手

橋本武広 (1997年)
森慎二 (2002年,2003年)
増田達至 (2015年)
平良海馬 (2022年)
水上由伸 (2022年)
野手タイトル > 首位打者

中西太 (1955年,1958年)
豊田泰光 (1956年)
白仁天 (1975年)
吉岡悟 (1976年)
辻発彦 (1993年)
和田一浩 (2005年)
秋山翔吾 (2017年)
森友哉 (2019年)
野手タイトル > 最多本塁打

深見安博 (1952年)
中西太 (1953年,1954年,1955年,1956年,1958年)
土井正博 (1975年)
秋山幸二 (1987年)
オレステス・デストラーデ (1990年,1991年,1992年)
アレックス・カブレラ (2002年)
中村剛也 (2008年,2009年,2011年,2012年,2014年,2015年)
エルネスト・メヒア (2014年)
山川穂高 (2018年,2019年,2022年)
野手タイトル > 最多打点

中西太 (1953年,1956年,1957年)
オレステス・デストラーデ (1990年,1991年)
アレックス・カブレラ (2006年)
中村剛也 (2009年,2011年,2019年)
浅村栄斗 (2013年,2018年)
山川穂高 (2022年)
野手タイトル > 最多盗塁

秋山幸二 (1990年)
佐々木誠 (1994年)
松井稼頭央 (1997年,1998年,1999年)
片岡易之 (2007年,2008年,2009年,2010年)
金子侑司 (2016年,2019年)
源田壮亮 (2021年)
野手タイトル > 最多安打

中西太 (1953年,1957年)
スティーブ・オンティベロス (1983年)
松井稼頭央 (1999年,2002年)
和田一浩 (2005年)
片岡易之 (2008年)
栗山巧 (2008年)
中島宏之 (2009年)
秋山翔吾 (2015年,2018年,2019年)
野手タイトル > 最高出塁率

スティーブ・オンティベロス (1983年,1984年)
清原和博 (1990年,1992年)
辻発彦 (1993年)
鈴木健 (1997年)
アレックス・カブレラ (2002年)
中島宏之 (2008年,2009年)
エステバン・ヘルマン (2013年)
ベストナイン > 投手

川崎徳次 (1953年)
西村貞朗 (1954年)
稲尾和久 (1957年,1958年,1961年,1962年,1963年)
田中勉 (1966年)
東尾修 (1983年,1985年)
渡辺久信 (1986年)
工藤公康 (1987年,1993年)
郭泰源 (1991年)
石井丈裕 (1992年)
西口文也 (1997年,1998年)
松坂大輔 (1999年,2000年,2001年)
菊池雄星 (2017年,2018年)
ベストナイン > 捕手

伊東勤 (1985年,1986年,1987年,1988年,1990年,1991年,1992年,1997年,1998年,2002年)
細川亨 (2008年)
炭谷銀仁朗 (2015年)
森友哉 (2018年,2019年,2021年)
ベストナイン > 一塁手

清原和博 (1988年,1990年,1992年)
アレックス・カブレラ (2002年,2007年)
浅村栄斗 (2013年)
エルネスト・メヒア (2014年)
山川穂高 (2018年,2019年,2022年)
ベストナイン > 二塁手

仰木彬 (1960年)
基満男 (1972年)
吉岡悟 (1976年)
辻発彦 (1986年,1989年,1991年,1992年,1993年)
高木浩之 (2002年)
片岡易之 (2008年)
浅村栄斗 (2016年,2017年,2018年)
ベストナイン > 三塁手

中西太 (1953年,1954年,1955年,1956年,1957年,1958年,1961年)
トニー・ロイ (1966年)
スティーブ・オンティベロス (1982年,1983年)
石毛宏典 (1987年,1992年,1993年)
鈴木健 (1997年)
中村剛也 (2008年,2009年,2011年,2012年,2015年,2019年)
ベストナイン > 遊撃手

豊田泰光 (1956年,1957年,1959年,1960年,1961年,1962年)
真弓明信 (1978年)
石毛宏典 (1981年,1982年,1983年,1985年,1986年)
田辺徳雄 (1989年,1992年)
松井稼頭央 (1997年,1998年,1999年,2000年,2001年,2002年,2003年)
中島宏之 (2008年,2009年,2011年,2012年)
源田壮亮 (2018年,2019年,2020年,2021年)
ベストナイン > 外野手

大下弘 (1952年,1953年,1954年,1957年)
関口清治 (1954年,1958年)
高倉照幸 (1959年,1964年,1966年)
ドン・ビュフォード (1974年)
白仁天 (1975年)
テリー・ウィットフィールド (1981年,1983年)
金森永時 (1985年)
秋山幸二 (1986年,1987年,1988年,1989年,1990年,1991年,1992年,1993年)
平野謙 (1988年)
佐々木誠 (1994年,1995年,1997年)
ダリン・ジャクソン (1995年)
小関竜也 (2002年)
和田一浩 (2003年,2004年,2005年,2006年)
栗山巧 (2008年,2010年,2011年)
秋山翔吾 (2015年,2017年,2018年,2019年)
ベストナイン > 指名打者

大田卓司 (1976年)
土井正博 (1978年)
オレステス・デストラーデ (1990年,1991年,1992年)
ドミンゴ・マルティネス (1997年)
和田一浩 (2002年)
アレックス・カブレラ (2003年)
ホセ・フェルナンデス (2011年)
中村剛也 (2014年)
栗山巧 (2020年)
ゴールデングラブ賞 > 投手

東尾修 (1983年,1984年,1985年,1986年,1987年)
渡辺久信 (1990年)
郭泰源 (1991年,1992年)
工藤公康 (1994年)
西口文也 (1997年,1998年,2002年)
松坂大輔 (1999年,2000年,2001年,2003年,2004年,2005年,2006年)
涌井秀章 (2009年,2010年)
菊池雄星 (2017年)
ゴールデングラブ賞 > 捕手

伊東勤 (1985年,1986年,1987年,1988年,1990年,1991年,1992年,1994年,1995年,1997年,1998年)
細川亨 (2008年)
炭谷銀仁朗 (2012年,2015年)
ゴールデングラブ賞 > 一塁手

片平晋作 (1983年)
清原和博 (1988年,1990年,1992年,1993年,1994年)
髙木大成 (1997年,1998年)
浅村栄斗 (2013年)
ゴールデングラブ賞 > 二塁手

山崎裕之 (1980年,1981年)
辻発彦 (1986年,1988年,1989年,1990年,1991年,1992年,1993年,1994年)
高木浩之 (2002年)
外崎修汰 (2020年,2022年)
ゴールデングラブ賞 > 三塁手

石毛宏典 (1987年,1988年,1991年,1992年,1993年)
ゴールデングラブ賞 > 遊撃手

石毛宏典 (1981年,1982年,1983年,1985年,1986年)
田辺徳雄 (1989年,1992年)
松井稼頭央 (1997年,1998年,2002年,2003年)
中島宏之 (2008年,2011年,2012年)
源田壮亮 (2018年,2019年,2020年,2021年,2022年,2023年,2024年)
ゴールデングラブ賞 > 外野手

金森永時 (1985年)
西岡良洋 (1986年)
秋山幸二 (1987年,1988年,1989年,1990年,1991年,1992年,1993年)
平野謙 (1988年,1989年,1990年,1991年,1992年,1993年)
佐々木誠 (1994年)
大友進 (1998年,1999年)
小関竜也 (2002年)
栗山巧 (2010年)
秋山翔吾 (2013年,2015年,2016年,2017年,2018年,2019年)
日本選手権シリーズ > 最高殊勲選手賞 (MVP)

豊田泰光 (1956年)
大下弘 (1957年)
稲尾和久 (1958年)
東尾修 (1982年)
大田卓司 (1983年)
工藤公康 (1986年,1987年)
石毛宏典 (1988年)
オレステス・デストラーデ (1990年)
秋山幸二 (1991年)
石井丈裕 (1992年)
石井貴 (2004年)
岸孝之 (2008年)
クライマックスシリーズ > MVP

涌井秀章 (2008年)
セ・パ交流戦 > MVP

[該当者なし]
オールスターゲーム > MVP

中西太 (1954年<1>,1958年<2>)
大下弘 (1957年<1>)
高倉照幸 (1965年<2>)
船田和英 (1969年<2>)
土井正博 (1975年<3>)
清原和博 (1986年<2>,1987年<3>,1990年<2>,1993年<1>,1996年<2>)
石毛宏典 (1987年<2>)
松井稼頭央 (1997年<1>,2001年<1>)
松坂大輔 (2004年<1>)
片岡易之 (2010年<2>)
中村剛也 (2011年<2>)
森友哉 (2018年<1>,2019年<1>)
源田壮亮 (2018年<2>)
その他 > 最優秀バッテリー賞

工藤公康-伊藤勤 (1991年)
石井丈裕-伊藤勤 (1992年)
西口文也-伊藤勤 (1996年,1997年,1998年)
豊田清-伊藤勤 (2002年)
涌井秀章-炭谷銀仁朗 (2009年)
菊池雄星-炭谷銀仁朗 (2017年)
多和田真三郎-森友哉 (2018年)
増田達至-森友哉 (2019年)
その他 > スカパー! ドラマティック・サヨナラ賞 > 年間大賞

栗山巧 (2017年)
森友哉 (2018年)
その他 > スカパー! ドラマティック・サヨナラ賞 > 月間賞

浅村栄斗 (2013年5月,8月)
片岡治大 (2013年9月)
斉藤彰吾 (2014年7月)
中村剛也 (2015年7月 2019年7月)
森友哉 (2016年8月 2018年3・4月)
栗山巧 (2017年8月)
エルネスト・メヒア (2019年9月)
山川穂高 (2020年8月)
栗山巧 (2022年5月)
若林楽人 (2024年5月)
その他 > ゴールデンスピリット賞

栗山巧 (2014年)
秋山翔吾 (2019年)
その他 > 月間MVP > 投手

松沼博久 (1979年8月)
東尾修 (1980年8月 1982年4月)
郭泰源 (1985年4月 1991年8月,9月)
工藤公康 (1991年4月)
石井丈裕 (1992年9月 1994年9月 1995年4月)
新谷博 (1994年5月)
西口文也 (1996年5月 1998年8月 2002年8月 2005年7月 2007年4月)
友利結 (1998年7月)
松坂大輔 (1999年7月 2002年4月 2003年5月)
豊田清 (1999年8月)
張誌家 (2004年6月)
涌井秀章 (2006年6月 2009年7月)
小野寺力 (2006年7月)
岸孝之 (2008年8月)
帆足和幸 (2009年9月)
牧田和久 (2013年4月)
高橋光成 (2015年8月)
十亀剣 (2017年6月)
多和田真三郎 (2018年4月,9月)
ザック・ニール (2019年9月)
水上由伸 (2022年7月)
今井達也 (2023年7月)
武内夏暉 (2024年5月)
その他 > 月間MVP > 野手

石毛宏典 (1981年6月 1986年6月,8月)
大田卓司 (1982年5月)
田淵幸一 (1983年5月)
スティーブ・オンティベロス (1983年9月)
秋山幸二 (1985年5月 1988年6月 1990年9月 1991年5月)
清原和博 (1986年9月 1990年9月 1992年9月 1994年5月)
オレステス・デストラーデ (1989年9月)
辻発彦 (1993年8月)
松井稼頭央 (1996年9月 1999年9月 2002年6月,9月)
ドミンゴ・マルティネス (1997年5月)
鈴木健 (1997年8月)
アレックス・カブレラ (2001年4月 2002年8月 2003年6月 2006年5月)
石井義人 (2005年5月)
和田一浩 (2006年8月)
G・G・佐藤 (2008年5月 2009年9月)
クレイグ・ブラゼル (2008年6月)
浅村栄斗 (2011年10月 2013年7月 2016年8月)
中島宏之 (2012年6月)
栗山巧 (2013年4月)
秋山翔吾 (2015年4月,6月 2017年7月 2019年5月)
中村剛也 (2015年7月 2018年8月 2023年3・4月)
山川穂高 (2017年8月,9月 2018年4月,5月,9月 2019年4月,2022年5月)
森友哉 (2019年8月)
ハプログループC1a2 (Y染色体)

ハプログループC-V20 (Y染色体)（ハプログループC-V20 (Yせんしょくたい)、英: Haplogroup C-V20 (Y-DNA)）とは、分子人類学において人類の父系を示すY染色体ハプログループのなかで、ハプログループC1の下位群C1aのうち「V20,V184」を分岐指標とするグループ。系統名称はハプログループC1a2である。
概略

| Y染色体 C-V20 系統 |
| --- | --- |
系統祖:  C-M130
発生地（推定）:  西アジア?
親階層:  CTS11043
分岐指標:  V20
子階層:  V182
ハプログループC-V20は、ヨーロッパ等にごく低頻度に分布しており、日本固有のハプログループC-M8とは兄弟関係に当たる。