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箕谷2号墳
戊辰年銘大刀

1983年12月に、出土した鉄刀（刀身68.8cm、推定長77cm前後の圭頭系大刀）を奈良国立文化財研究所においてエックス線検査したところ、刀身の柄寄りの部分に「戊辰年五月（中）」と刻まれた銅象嵌による銘文が発見された。
干支年号をもつ鉄刀の出土例としては、稲荷山古墳（埼玉県）に続いて全国2例目である。
「戊辰（つちのえたつ）」については、出土した須恵器の特徴から、608年（推古天皇16年）と推定されている。
この銘文から「戊辰年銘大刀」と呼ばれており、金具等から、飛鳥地方で製作されたものと推定されている。
出土品

本古墳の出土品一括は、1992年に重要文化財に指定された。なお、2020年の官報告示で出土品の員数訂正と名称変更（一つ書の簡潔化）が行われている（下記の出土品名称は2020年の指定名称変更後のもの）。出土品は日本国（文化庁）の所有で、兵庫県立考古博物館に保管されている。
兵庫県箕谷二号墳出土品
一、銅錯銘大刀 1口 戊辰年五月の銘がある
一、金属製品 61点
一、須恵器・土師器 48点
※上記の「金属製品61点」には武器類、馬具類、金銅耳環などが含まれている。
笹森卯一郎

| ささもり ういちろう 笹森 卯一郎 |
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生誕:   (1867-02-18) 1867年2月18日 津軽藩弘前(現、青森県弘前市)
死没:   (1911-06-12) 1911年6月12日（44歳没）  日本、長崎県長崎市
国籍:   津軽藩→ 日本
出身校:  東奥義塾、デポー大学
職業:  牧師、教育者
親:  笹森要蔵(津軽藩士)
家族:  浅田良逸(弟) 笹森順造(弟)
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笹森 卯一郎（ささもり うちろう、1867年2月18日〈慶応3年1月14日〉 - 1911年〈明治44年〉6月12日）は日本の牧師、教育者である。
生涯 > 幼少期・学生時代

津軽（弘前）藩士の家に生まれ、1885年(明治18年)に東奥義塾を卒業し、1885年8月に本多庸一より洗礼を受ける。同年9月からアメリカに渡り、デポー大学で学び哲学博士号を取得する。
生涯 > 牧師時代

1893年(明治26年)に帰国し、1894年(明治27年)より長崎市の出島メソジスト教会牧師に就任する。
生涯 > 教育者

そして、鎮西学館(のちの鎮西学院)の哲学講師を務めた。1904年(明治37年)鎮西学館の副館長になる。
生涯 > 鎮西学館館長

そして、1906年(明治39年)日本人初の鎮西学館の館長に就任する。同年6月に鎮西学院と改名する。1907年中学部を正規の中学校とし、高等部を置いた。
1910年(明治43年)鎮西学院が本館が火事により全焼する。3月13日校舎再建のために工事現場を見回る。その際に二階から落ちた梁で胸を強打する。この怪我が原因で、翌年1911年(明治44年)6月12日に死去する。
親族

浅田良逸 - 弟。陸軍中将、貴族院男爵議員。
笹森順造 - 弟。東奥義塾塾長、青山学院院長、衆議院議員、参議院議員、復員庁総裁、賠償庁長官。
等温過程

等温過程（とうおんかてい、英: isothermal process）とは、温度一定の環境下で、系をある状態から別の状態へと変化させる熱力学的な過程のことである。等温変化（とうおんへんか）とも呼ばれる。系の温度は等温過程の前後で変化しない。特に理想気体の場合は、系の内部エネルギーも等温過程の前後で変化しない。
概要

系の温度は等温過程の前後で変化しないが、等温過程の間で常に一定であるとは限らない。さらに言えば、等温過程の間で系は非平衡状態を取り得るため、非平衡状態において系の温度が定義できるか定かではない。しかし、等温過程の前後の状態で決まる状態量によって熱力学的な制限が課される。
熱力学第二法則から第二種永久機関は存在しえず、温度が一定の環境下で行われる熱サイクルによって外部に仕事を取り出すことは出来ない。この議論を進めれば、温度が一定の環境下で系が平衡状態を遷移する間に外部に行う仕事には、外界の温度と遷移する前後の状態で決まる上限が存在することが示される。静力学におけるポテンシャルと同様な形で、仕事の上限との関係から自由エネルギーと呼ばれる状態量が導入される。温度 Tex の環境下にある閉鎖系が平衡状態を遷移する間に外部に行う仕事 W は、状態を遷移する前後での自由エネルギーの変化 ΔF により
W(T_{\text{ex}})\leq -\Delta F(T_{\text{ex}})
で制限される。熱力学第一法則から、閉鎖系が状態を遷移する間に外部から流入する熱 Q は、系が外部に行う仕事 W と、状態を遷移する前後での内部エネルギーの変化 ΔU との間に Q = W + ΔU の関係にあるため
Q(T_{\text{ex}})\leq \Delta U(T_{\text{ex}})-\Delta F(T_{\text{ex}})
の制限が課される。さらに温度として熱力学温度を導入することで、この関係式は
Q(T_{\text{ex}})\leq T_{\text{ex}}\Delta S(T_{\text{ex}})
と表される。ここで S はエントロピーと呼ばれる状態量である。
等温仕事

始状態と終状態を同じくする等温過程において系が外部に行う仕事には上限が存在し、その上限は準静的過程において系が外部に行う仕事に等しい。これは以下のように示される。
状態 A から状態 B へと遷移する任意の等温過程 C において系が外部に行う仕事を WC とする。同じく状態 A から状態 B へと遷移する準静的過程を Γ とすれば、準静的過程は逆行可能なので逆過程 −Γ が存在する。任意の過程 C と逆過程 −Γ を合わせた過程 C−Γ は、状態 A から状態 B を経て状態 A へと戻る等温サイクルである。等温サイクルにおいて外部に正の仕事を行うことはできないので
W_{C-\varGamma }=W_{C}+W_{-\varGamma }=W_{C}-W_{\varGamma }\leq 0
であり
W_{C}\leq W_{\varGamma }
が導かれる。
等温過程の自発変化

等温過程における不等式を変形すると ΔF ≤ −W である。外部から仕事をされない場合、すなわち W ≥ 0 の場合は
\Delta F(T_{\text{ex}})\leq 0
となり、自由エネルギーが常に減少する。
系の状態が温度のほかに示量性状態量 X で指定されるときの完全な熱力学関数はヘルムホルツエネルギーであり、その全微分が
dF=-S(T,X)\,dT+\sum _{a}x_{a}(T,X)\,dX_{a}
で書けるとき、等温条件とその他の拘束条件の下で可能な状態量の変化 δX に対して
\delta F=\sum _{a}x_{a}(T_{\text{ex}},X)\,\delta X_{a}\leq 0
であるような変化の方向に系の状態が遷移する。拘束条件の下でヘルムホルツエネルギーが極小化される場合に、状態の遷移が止まり、系は平衡に達する。
等温過程の自発変化 > 等温自由膨張

気体を閉じ込めた容器と、真空の容器をバルブを介して接続する。バルブを開くと気体は真空の容器へ拡散される。真空への拡散においては、気体は仕事をしないため自由膨張と呼ぶ。自由膨張の間、温度一定の環境下にある等温自由膨張を考えると、等温過程の自発変化なのでヘルムホルツエネルギーが極小化される。体積の変化 δV に対して
\delta F=-p(T_{\text{ex}},V)\,\delta V\leq 0
である。すべての温度と体積の範囲で圧力は正であるため、体積変化は δV > 0 であり、気体は必ず膨張し、収縮することはない。また、ヘルムホルツエネルギーが極小化されるのは気体の体積が最大となったときであり、気体の拡散は途中で止まることがなく、容器全体へ拡散される。
均一系の等温過程

温度 Tex の環境下で閉じた系を状態Aから状態Bに移行させる等温過程について考える。温度と体積の組 (T, V) または温度と圧力の組 (T, P) で状態を一意に指定できる場合、系の状態方程式から状態量の変化を計算できることを以下に示す。
均一系の等温過程 > ヘルムホルツエネルギー

ヘルムホルツエネルギー F は系の状態量であるので、その変化は過程に依らない。よって任意の等温過程におけるヘルムホルツエネルギーの変化 ΔF は、準静的な等温過程におけるヘルムホルツエネルギーの変化 ∫dF に等しい。
\Delta F=\int _{\text{state A}}^{\text{state B}}dF
温度 T および体積 V の関数として表されたヘルムホルツエネルギー F(T,V) が体積 V に関して偏微分可能であれば、 上の式の F についての積分を V についての積分に変換することができる。
\int _{\text{state A}}^{\text{state B}}dF=\int _{V_{\text{A}}}^{V_{\text{B}}}\left({\frac {\partial F}{\partial V}}\right)_{T=T_{\text{ex}}}dV
ヘルムホルツエネルギー F(T,V) は完全な熱力学関数であって、体積 V に関して偏微分可能であれば、系の圧力 P は
P(T,V)=-\left({\frac {\partial F}{\partial V}}\right)_{T}
で与えられる。よって任意の等温過程におけるヘルムホルツエネルギーの変化 ΔF は
\Delta F=-\int _{V_{\text{A}}}^{V_{\text{B}}}P(T_{\text{ex}},V)dV
となり、T, V の関数として P を表す状態方程式が知られていれば ΔF を求めることができる。
均一系の等温過程 > ギブズエネルギー

ギブズエネルギーの変化 ΔG は、G = F + PV の関係を使ってヘルムホルツエネルギーの変化 ΔF から求めることができる。
\Delta G=\Delta F+\Delta (PV)
あるいは、ヘルムホルツエネルギーと同様に考えれば
\Delta G=\int _{\text{state A}}^{\text{state B}}dG=\int _{P_{\text{A}}}^{P_{\text{B}}}\left({\frac {\partial G}{\partial P}}\right)_{T=T_{\text{ex}}}dP=\int _{P_{\text{A}}}^{P_{\text{B}}}V(T_{\text{ex}},P)dP
となる。すなわち、T, P の関数として V を表す状態方程式が知られていれば ΔG を求めることができる。
均一系の等温過程 > エンタルピー

エンタルピーの変化 ΔH についても同様に考えれば
\Delta H=\int _{\text{state A}}^{\text{state B}}dH=\int _{P_{\text{A}}}^{P_{\text{B}}}\left({\frac {\partial H}{\partial P}}\right)_{T=T_{\text{ex}}}dP
となる。温度 T および圧力 P の関数として表されたエンタルピー H(T,P) の圧力による偏微分は、T, P の関数として表された体積 V(T,P) が P に関して偏微分可能であれば、熱力学的状態方程式
\left({\frac {\partial H}{\partial P}}\right)_{T}=V(T,P)-T\left({\frac {\partial V}{\partial T}}\right)_{P}=V(T,P)(1-T\alpha (T,P))
で表すことができる。ただし α(T,P) は
\alpha (T,P)={\frac {1}{V(T,P)}}\left({\frac {\partial V}{\partial T}}\right)_{P}
で定義される、T, P における系の熱膨張率である。T, P の関数として V を表す状態方程式が知られていれば α(T,P) を求めることができるので、任意の等温過程における均一系のエンタルピーの変化 ΔH は
\Delta H=\int _{P_{\text{A}}}^{P_{\text{B}}}V(T_{\text{ex}},P)(1-T_{\text{ex}}\alpha (T_{\text{ex}},P))dP
となり、T, P の関数として V を表す状態方程式が知られていれば ΔH を求めることができる。
均一系の等温過程 > 内部エネルギー

内部エネルギーの変化 ΔU は H = U + PV の関係を使ってエンタルピーの変化 ΔH から求めることができる。
\Delta U=\Delta H-\Delta (PV)
あるいは、エンタルピーと同様に考えれば
\Delta U=\int _{\text{state A}}^{\text{state B}}dU=\int _{V_{\text{A}}}^{V_{\text{B}}}\left({\frac {\partial U}{\partial V}}\right)_{T=T_{\text{ex}}}dV=\int _{V_{\text{A}}}^{V_{\text{B}}}\left[T_{\text{ex}}\left({\frac {\partial P}{\partial T}}\right)_{V}-P(T_{\text{ex}},V)\right]dV
となり、T, V の関数として P を表す状態方程式が知られていれば ΔU を求めることができる。
均一系の等温過程 > エントロピー

エントロピーの変化 ΔS は F = U - TS の関係を使って求める。
\Delta S={\frac {\Delta U-\Delta F}{T_{\text{ex}}}}
あるいは G = H - TS の関係を使って求める。
\Delta S={\frac {\Delta H-\Delta G}{T_{\text{ex}}}}
マクスウェルの関係式を使って求めることもできる。
\Delta S=\int _{\text{state A}}^{\text{state B}}dS=\int _{V_{\text{A}}}^{V_{\text{B}}}\left({\frac {\partial S}{\partial V}}\right)_{T=T_{\text{ex}}}dV=\int _{V_{\text{A}}}^{V_{\text{B}}}\left({\frac {\partial P}{\partial T}}\right)_{V}dV
\Delta S=\int _{\text{state A}}^{\text{state B}}dS=\int _{P_{\text{A}}}^{P_{\text{B}}}\left({\frac {\partial S}{\partial P}}\right)_{T=T_{\text{ex}}}dP=-\int _{P_{\text{A}}}^{P_{\text{B}}}\left({\frac {\partial V}{\partial T}}\right)_{P}dP
理想気体の等温過程

温度 Tex の環境下で物質量 n の理想気体を状態Aから状態Bに移行させる等温過程について考える。理想気体の状態方程式
PV=nRT
を用いると T, V の関数として P を表す式は
P(T,V)={\frac {nRT}{V}}
であり、T, P の関数として V を表す式は
V(T,P)={\frac {nRT}{P}}
である。
ヘルムホルツエネルギーの変化 ΔF は
\Delta F=-\int _{V_{\text{A}}}^{V_{\text{B}}}P(T_{\text{ex}},V)dV=-\int _{V_{\text{A}}}^{V_{\text{B}}}{\frac {nRT_{\text{ex}}}{V}}dV=-nRT_{\text{ex}}\ln {\frac {V_{\text{B}}}{V_{\text{A}}}}
である。
ギブズエネルギーの変化 ΔG は Δ(PV) = 0 より
\Delta G=\Delta F+\Delta (PV)=\Delta F=-nRT_{\text{ex}}\ln {\frac {V_{\text{B}}}{V_{\text{A}}}}
である。あるいは
\Delta G=\int _{P_{\text{A}}}^{P_{\text{B}}}V(T_{\text{ex}},P)dP=\int _{P_{\text{A}}}^{P_{\text{B}}}{\frac {nRT_{\text{ex}}}{P}}dP=nRT_{\text{ex}}\ln {\frac {P_{\text{B}}}{P_{\text{A}}}}
である。
エンタルピーの変化 ΔH は
\alpha (T,P)={\frac {1}{V(T,P)}}\left({\frac {\partial V}{\partial T}}\right)_{P}={\frac {P}{nRT}}\left({\frac {\partial }{\partial T}}{\frac {nRT}{P}}\right)_{P}={\frac {1}{T}}
より
\Delta H=\int _{P_{\text{A}}}^{P_{\text{B}}}V(T_{\text{ex}},P)(1-T_{\text{ex}}\alpha (T_{\text{ex}},P))dP=0
である。
内部エネルギーの変化 ΔU は Δ(PV) = 0 より
\Delta U=\Delta H-\Delta (PV)=\Delta H=0
である。
エントロピーの変化 ΔS は ΔU = 0 より
\Delta S={\frac {\Delta U-\Delta F}{T_{\text{ex}}}}=-{\frac {\Delta F}{T_{\text{ex}}}}=nR\ln {\frac {V_{\text{B}}}{V_{\text{A}}}}
である。
理想気体の等温過程 > 理想気体の等温可逆過程

等温可逆過程においては系が外部になす仕事 W はヘルムホルツエネルギーの減少量に等しい。
W=-\Delta F=nRT_{\text{ex}}\ln {\frac {V_{\text{B}}}{V_{\text{A}}}}
系が外部から得る熱 Q は ΔU = 0 より W に等しい。
Q=\Delta U+W=W=nRT_{\text{ex}}\ln {\frac {V_{\text{B}}}{V_{\text{A}}}}
理想気体の等温過程 > 理想気体の等温自由膨張

自由膨張においては系は外部に仕事をしない。
W=0
系が外部から得る熱 Q は ΔU = 0 より W に等しい。
Q=W=0
純物質の一次相転移

温度 Tex の環境下で純物質を液体状態から気体状態に移行させる等温準静過程について考える。ピストン付きの容器に純物質の液体を満たした後、等温準静的にピストンを引いて容積 V を大きくしていくと、容器内の圧力 P は急激に減少していく。しかし、温度 Tex が臨界温度（カタルーニャ語: temperatura crítica）より低いときには、ある体積 VA を超えるとピストンを引いても圧力 P が変化しなくなる。このとき容器内では気相と液相が共存し、二相が相平衡の状態にある。容積 V をさらに大きくしていくと、圧力 P は一定のままで、相平衡を保ったまま液相の体積が減少し気相の体積が増加する。容器の容積が別のある体積 VB に達すると液相が消失し、その後は圧力 P が再び滑らかに減少していく。気相と液相が共存して相平衡の状態にあるときの圧力、すなわち (∂P/∂V)T = 0 となる圧力をその温度におけるその物質の蒸気圧という。蒸気圧 Pvap(T) は物質の種類と温度で決まる圧力で、物質の体積には依存しない。臨界温度より低く三重点（固相と液相と気相の三相が平衡にある温度）より高い温度では、Pvap(T) は温度 T の滑らかな関数である。
この節では、温度 Tex、圧力 Pvap(Tex) の環境下で、純物質を体積 VA の液体状態から体積 VB の気体状態に移行させる等温過程について述べる。
温度 T および体積 V の関数として表されたヘルムホルツエネルギー F(T,V) は、気相と液相が共存している領域でも体積 V に関して偏微分可能なので、ヘルムホルツエネルギーの変化 ΔF は
\Delta F=-\int _{V_{\text{A}}}^{V_{\text{B}}}P(T_{\text{ex}},V)dV=-P_{\text{vap}}(T_{\text{ex}})\Delta V
となる。ここで、気相と液相が共存している領域では P(Tex, V) = Pvap(Tex) であって体積 V に依存しないことを用いた。
ギブズエネルギーの変化 ΔG は、G = F + PV の関係を使ってヘルムホルツエネルギーの変化 ΔF から求めることができる。
\Delta G=\Delta F+\Delta (PV)=\Delta F+P_{\text{vap}}\Delta V=0
蒸気圧 Pvap(Tex) の下で純物質の液体が気体に相転移するとき、その物質のギブスエネルギーは変化しない。
エントロピーの変化 ΔS は
\Delta S=\int _{V_{\text{A}}}^{V_{\text{B}}}\left({\frac {\partial P}{\partial T}}\right)_{V}dV=\int _{V_{\text{A}}}^{V_{\text{B}}}{\frac {dP_{\text{vap}}}{dT}}dV={\frac {dP_{\text{vap}}}{dT}}\Delta V
となる。ここで、気相と液相が共存している領域では (∂P/∂T)V = dPvap/dT であって体積 V に依存しないことを用いた。
エンタルピーの変化 ΔH は、G = H - TS の関係を使って求める。
\Delta H=\Delta G+\Delta (TS)=T_{\text{ex}}{\frac {dP_{\text{vap}}}{dT}}\Delta V
この関係式を
{\frac {dP_{\text{vap}}(T)}{dT}}={\frac {\Delta H(T,P_{\text{vap}}(T))}{T\Delta V(T,P_{\text{vap}}(T))}}
と書き直した式は、クラウジウス・クラペイロンの式と呼ばれる。
内部エネルギーの変化 ΔU は、F = U - TS か H = U + PV の関係を使って求める。
\Delta U=\left(T_{\text{ex}}{\frac {dP_{\text{vap}}}{dT}}-P_{\text{vap}}(T_{\text{ex}})\right)\Delta V
以上より、温度 Tex 圧力 Pvap(Tex) の下で液体が気体に相転移するときの F, G, S, H, U の変化量は、気体と液体の体積の差 ΔV(Tex) と　Tex における蒸気圧曲線の傾き dPvap/dT から求められることが分かる。
理想気体の等温過程 (初等的な説明)

理想気体の系を状態Aから状態Bに移行させる等温過程について考える。この過程を無限に分割した微小過程を考えると、この微小過程中に系が外界にした微小な仕事dWは次のように表される。
dW=Fdx=PSdx=PdV
ただし、系が外界を押した距離をdx、系が外界に及ぼした力をF、系の表面積をS、系がの圧力をP、系の微小体積変化をdVとする。
これより、等温過程全体で系が外界にする仕事 W_{A\to B}は上式を積分することにより求まる。
W_{A\to B}=\int _{V_{A}}^{V_{B}}dW=\int _{V_{A}}^{V_{B}}PdV
ここで、理想気体の状態方程式
PV=nRT
を用いると次式が成り立つ。
P={\frac {nRT}{V}}
ここでnは理想気体の物質量、Rは気体定数、Tは系の絶対温度である。
等温過程ではTは定数とみなせるので
W_{A\to B}=\int _{V_{A}}^{V_{B}}PdV=\int _{V_{A}}^{V_{B}}{\frac {nRT}{V}}dV=nRT\log {\frac {V_{B}}{V_{A}}}
ここで、等温過程では状態Aと状態Bにおける系の内部エネルギーは変わらないので、過程中に系に与えられた熱量をQとすると、熱力学第一法則より
Q-W_{A\to B}=0
以上より等温過程においては次のことが成立する。
W_{A\to B}=Q=nRT\log {\frac {V_{B}}{V_{A}}}
ボルツマン定数 k = R/NA (NA はアボガドロ定数) を用いれば、上の体積変化による仕事の関係は、気体に含まれる粒子数 m = n NA を用いて、
W_{A\to B}=mkT\log {\frac {V_{B}}{V_{A}}}
とも表せる。
実在気体の等温過程（一般）

圧力が、 P=f(V)T（つまり、 P\propto T）のように表すことができれば、等温過程において理想気体と同様、内部エネルギーの変化はないが、そうでない場合は内部エネルギーは体積にも依存するため一定とならない。
等温過程では、 dT=0より
エントロピーの変化は

二酸化炭素の等温線（模式図）。各温度における圧力のモル体積依存性を示している。破線AECFBで囲まれた領域では、気相と液相が共存している。
黄色の面積が系が外部にする仕事になる。
大阪市立晴明丘小学校

| 大阪市立晴明丘小学校 |
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 北緯34度37分56秒 東経135度30分15秒﻿ / ﻿北緯34.63221度 東経135.50418度﻿ / 34.63221; 135.50418座標: 北緯34度37分56秒 東経135度30分15秒﻿ / ﻿北緯34.63221度 東経135.50418度﻿ / 34.63221; 135.50418
過去の名称:  東成郡天王寺尋常小学校 東成郡天王寺尋常高等小学校 大阪市天王寺尋常高等小学校 大阪市晴明丘尋常高等小学校 大阪市晴明丘国民学校
国公私立の別:  公立学校
設置者:  大阪市
併合学校:  東成郡天下茶屋尋常小学校 東成郡阿倍野尋常小学校
校訓:  心豊かな丘の子ども―なかよく・正しく・たくましく―
設立年月日:  1901年2月1日
創立記念日:  2月1日
創立者:  東成郡天王寺村
共学・別学:  男女共学
学校コード:  B127210002098 
所在地:  〒545-0032
 大阪府大阪市阿倍野区晴明通10番34号 北緯34度37分56.95秒 東経135度30分14.47秒﻿ / ﻿北緯34.6324861度 東経135.5040194度﻿ / 34.6324861; 135.5040194
外部リンク:  公式ウェブサイト
 ウィキポータル 教育  ウィキプロジェクト 学校
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大阪市立晴明丘小学校（おおさかしりつ せいめいがおかしょうがっこう）は、大阪府大阪市阿倍野区晴明通にある公立小学校。
阿倍野区西部の住宅地に位置する。現在の阿倍野区の区域ではもっとも歴史の古い小学校となり、当校から5小学校が分離開校している。
沿革 > 創立前史

明治時代初期に当時の東成郡天王寺村に設置された、第五大区第一小区第四番小学校（東成郡阿部野尋常小学校）・第五大区第一小区第五番小学校（東成郡天下茶屋尋常小学校）の2小学校が、晴明丘小学校の起源となっている。
明治時代初期には天王寺村に第一番天王寺・第四番阿部野・第五番天下茶屋の各小学校が設置されていた。3校は1896年に一時合併し、阿部野・天下茶屋両校は天王寺校の分校となっていたこともあった。しかしすぐにそれぞれ再独立している。
天王寺村は1897年、大阪市の第一次市域拡張に伴い、北部を大阪市に分離編入された。これに伴い天王寺小学校は大阪市に移管し、後身は現在の大阪市立天王寺小学校・大阪市立大江小学校となっている。
大阪市第一次市域拡張の際、村南部は天王寺村として存続し、村内に天下茶屋・阿部野の2小学校が残った形になった。天下茶屋尋常小学校は大字天王寺を、阿部野尋常小学校は大字阿部野をそれぞれ校区とした。
沿革 > 晴明丘小学校の創立

天下茶屋・阿部野の2つの小学校を1901年2月1日に統合し、天王寺村大字阿部野字南坂田256番地（現在地）に東成郡天王寺尋常小学校が開校した。この時開校した天王寺尋常小学校が、晴明丘小学校の直接的な起源となっている。開校当初は天王寺村役場に併設され、天王寺村全域を校区とした。当時の学校規模は、3学級172名だった。
1910年には高等科を併設し、東成郡天王寺尋常高等小学校に改称している。
天王寺村は住宅地として開発され、これに伴って地域の人口および就学児童数も急増した。このため大正時代には村に小学校が次々と増設されることになった。1912年4月1日には従来の校区から、大正通り（阿倍野霊園南側を東西に走っていた通り）およびその延長線の直線以北の地域を分離し、東成郡天王寺第二尋常小学校（現在の大阪市立常盤小学校）を開設した。
1919年から1923年にかけての4年間で新設校が次々とできたため、短期間の間に校区の再編を繰り返している。1919年9月5日には天王寺・天王寺第二の2校の校区を再編し、東成郡天王寺第三尋常小学校（現在の大阪市立丸山小学校）が開校した。また1921年1月8日には天王寺・天王寺第三の2校の校区を再編し、東成郡天王寺第四尋常小学校（現在の大阪市立天下茶屋小学校）が開校した。さらに1923年7月23日には、東成郡天王寺第六尋常小学校（現在の大阪市立阿倍野小学校）が分離している。
天王寺村は1925年4月1日、大阪市の第二次市域拡張により全域が大阪市に編入された。これに伴い大阪市天王寺尋常高等小学校へと改称している。
1934年9月21日の室戸台風では、一部校舎が倒壊する被害を受けている。1938年7月1日には、大阪市晴明丘尋常高等小学校へと改称した。
沿革 > 国民学校時代

国民学校令により、1941年4月1日付で大阪市晴明丘国民学校と改称した。晴明丘国民学校は初等科と高等科を併設した。
戦局の悪化により、1944年には学童疎開が実施されるようになった。大阪市でも当時の市域全域の国民学校初等科児童が疎開対象となった。大阪市では各行政区ごとに疎開先の地域を割り当て、阿倍野区の国民学校は和歌山県へと疎開することになった。
晴明丘国民学校の集団疎開先は和歌山県伊都郡学文路村（現在の橋本市）・九度山町・河根村（現在は九度山町に合併）と決まり、1944年8月31日に現地へ向けて出発した。
児童は和歌山県伊都郡河根国民学校（現在の九度山町立河根小学校）など現地の学校を借用して授業を受け、また現地の寺院や元旅館などを宿舎とした。終戦直後の1945年10月まで集団疎開生活が続くことになった。
高等科は1945年、大阪市全体として高等科を1行政区あたり1-2校の高等科単独設置国民学校へと統合・集約させる方針が出されたことに伴い、高等科を単独設置していた大阪市昭和国民学校へと移管・統合されている。大阪市昭和国民学校は大阪市阿倍野国民学校（現在の大阪市立阿倍野小学校）の高等科が独立し、1941年に高等科単独校として桃山学院東隣（現在の大阪市立阿倍野中学校敷地）に設置された学校である（学制改革に伴い1947年廃校）。
大阪大空襲では校区の一部に被害を受けたが、学校施設には被害はなかった。
沿革 > 戦後の小学校

終戦に伴って1945年10月に疎開先から児童が戻り、授業が再開された。1947年に実施された学制改革により、大阪市立晴明丘小学校へと改称している。
阿倍野区は空襲被害が他区と比較して相対的に少なかったため、終戦直後には転入人口が増加している。また第一次ベビーブーム世代が就学期を迎えたことも加わり、1950年代には学校規模が過大となった。在籍児童数は1959年にピークの2535名となり、教室が足りなくなったために二部授業もおこなわれた。
1953年には西運動場を校地として加えている。学校西隣の土地は、大阪府が団地として開発する予定だった。しかし当時の児童数増加や学校過密化の状況から「学校敷地拡張が必要」として学校が大阪府に請願をおこない、学校拡張用地として取得することになった。
晴明丘小学校では1954年にプールを設置した。学校記念誌によると、大阪市立小学校としては最初にプールを設置した小学校と紹介されている。
1969年には地域住民の要望により、西成区天神ノ森を従来の大阪市立岸里小学校校区から晴明丘小学校校区へと編入している。
沿革 > 晴明丘南小学校の分離

児童数はピークの1959年以降はやや減少したものの、1980年代まで常時1500-2000人規模の児童数で推移してきた。そのため教室不足など学校の過密化が問題化していた。
1978年に晴明丘小学校の用地として、帝塚山に土地を取得した。帝塚山の校地は1980年より運動場として使用された。その後分校設置委員会が具体化し、1986年に帝塚山校地に分校が完成した。
分校は校区南部在住の1-3年生児童を収容する学年分校として開校し、翌1987年には学年進行で4年生まで収容した。1988年には分校が独立し、大阪市立晴明丘南小学校として5年生までの児童で開校した。
沿革 > 年表

1877年4月 - 第五大区第一小区第四番小学校（東成郡阿倍野尋常小学校）が創立。
1877年5月 - 第五大区第一小区第五番小学校（東成郡天下茶屋尋常小学校）が創立。
1901年2月1日 - 天下茶屋・阿倍野の両校を合併、東成郡天王寺尋常小学校として現在地に創立。
1908年5月21日 - 校地を拡張。
1912年4月1日 - 東成郡天王寺第二尋常小学校（現在の大阪市立常盤小学校）が分離開校。
1912年9月10日 - 校地を拡張。
1913年10月20日 - 校地を拡張。
1919年9月5日 - 校区の一部を、新設の東成郡天王寺第三尋常小学校（現在の大阪市立丸山小学校）へ分離。
1921年1月8日 - 東成郡天王寺第四尋常小学校（現在の大阪市立天下茶屋小学校）が分離開校。
1923年7月23日 - 東成郡天王寺第六尋常小学校（現在の大阪市立阿倍野小学校）が分離開校。
1925年4月1日 - 天王寺村が大阪市に編入されたことに伴い、大阪市天王寺尋常高等小学校と改称。
1938年7月1日 - 大阪市晴明丘尋常高等小学校に改称。
1941年4月1日 - 国民学校令により、大阪市晴明丘国民学校に改称。
1944年8月28日 - 学童集団疎開を実施。
1945年4月 - 高等科を、高等科単独校の大阪市昭和国民学校に移管。
1947年4月 - 学制改革により、大阪市立晴明丘小学校に改称。
1953年10月 - 校地を拡張。
1954年2月15日 - 校地を拡張。
1954年6月 - 校歌制定。
1954年 - プール完成。
1961年5月11日 - 校地を拡張。
1969年3月 - 地域住民の要望により、西成区天神ノ森を校区に編入。
1979年4月 - 校訓制定。
1978年 - 阿倍野区帝塚山1丁目（現・晴明丘南小学校校地）を当校校地として取得。
1980年 - 帝塚山校地を運動場として使用開始。
1985年4月 - 帝塚山校地に分校校舎建設工事を開始。
1986年4月 - 分校での授業を開始。1-3年生の児童を収容する学年分校とする。
1988年4月 - 分校を大阪市立晴明丘南小学校として分離。
通学区域

阿倍野区 橋本町、晴明通、相生通、阿倍野元町（一部を除く）、北畠1丁目、北畠2丁目（一部）。
西成区 天神ノ森1丁目の一部。
交通

阪堺電気軌道上町線 東天下茶屋停留場 西へ約400m。
同阪堺線 聖天坂停留場 東へ約500m。
Osaka Metro四つ橋線 岸里駅 東へ約1km。
南海本線・高野線・Osaka Metro堺筋線 天下茶屋駅 南東へ約1.1km。
紀角

紀 角（き の つの、生没年未詳）は、記紀等に伝わる古代日本の人物。
『日本書紀』では「紀角宿禰（きのつののすくね）」、『古事記』では「木角宿禰」、他文献では「紀都奴」「都野宿禰命」「都怒足尼」とも表記される。「宿禰」は尊称。
武内宿禰の子で、紀朝臣（皇別の紀氏）およびその同族の伝説上の祖とされる。対朝鮮外交で活躍した人物である。
記録

『日本書紀』応神天皇3年是歳条によると、百済の辰斯王が天皇に礼を失したので、紀角宿禰は羽田矢代宿禰・石川宿禰・木菟宿禰とともに遣わされ、その無礼を責めた。これに対して百済は辰斯王を殺して謝罪した。そして紀角宿禰らは阿花王を立てて帰国したという。
また同書仁徳天皇41年3月条では、天皇の命で百済に遣わされ、初めて国郡の境を分けて郷土の産物を記録した。その際、百済王同族の酒君に無礼があったので紀角宿禰が叱責すると、百済王はかしこまり、鉄鎖で酒君を縛り葛城襲津彦に従わせて日本に送ったという。
『古事記』では事績に関する記載はない。
後裔 > 氏族

『古事記』では木臣（紀氏）・都奴臣（角氏）・坂本臣ら諸氏族の祖とする。
『新撰姓氏録』では、次の氏族が後裔として記載されている。
左京皇別 紀朝臣 - 石川朝臣同祖。建内宿禰男の紀角宿禰の後。
左京皇別 角朝臣 - 紀朝臣同祖。紀角宿禰の後。
左京皇別 坂本朝臣 - 紀朝臣同祖。紀角宿禰男の白城宿禰の後。
右京皇別 掃守田首 - 武内宿禰男の紀都奴宿禰の後。
河内国皇別 紀祝 - 建内宿禰男の紀角宿禰の後。
河内国皇別 紀部 - 建内宿禰男の都野宿禰命の後。
和泉国皇別 坂本朝臣 - 紀朝臣同祖。建内宿禰男の紀角宿禰の後。
和泉国皇別 紀辛梶臣 - 建内宿禰男の紀角宿禰の後。
和泉国皇別 大家臣 - 建内宿禰男の紀角宿禰の後。
和泉国皇別 掃守田首 - 武内宿禰男の紀角宿禰の後。
和泉国皇別 丈部首 - 同上。
そのほか『続日本後紀』承和3年（836年）3月11日条では、紀角宿禰後裔の坂本臣鷹野ら13人が朝臣姓を賜ったと見える。
後裔 > 国造

『先代旧事本紀』「国造本紀」には、次の国造が後裔として記載されている。
都怒国造
難波高津朝（仁徳天皇）の御世に紀臣同祖の都怒足尼の子の田鳥足尼（鳥足尼/男島足尼）を国造に定める、という。のちの周防国都濃郡都濃郷周辺（現在の山口県周南市・下松市）にあたる。
経済ワイド ビジョンe

『経済ワイド ビジョンe』（けいざいワイド ビジョンイー）は、NHK総合テレビジョンで2009年4月4日から2010年3月20日に放送された経済情報番組である。
概要

NHK総合ではそれまでの3年、生活経済情報番組として『家計診断 おすすめ悠々ライフ』、企業トップへのインタビューを中心とした『経済羅針盤』と、2本立てで放送した。この番組ではそれらを一つにまとめ、総合型の経済情報番組として展開する。なお、放送時間は、統合により若干減る。2010年度番組編成で、3月20日で終了し、「Bizスポ」（23時のNHK帯番組）に統合・移動した。
放送時間

総合テレビ、NHKワールド・プレミアム（ノンスクランブル放送で視聴可能）：土曜 9:00 - 9:49
主な出演者

小林・鹿沼については、記者発表当時はアナウンサーであった。しかし、NHKは2009年度から人事制度を改めるため、番組担当中に報道局へ配置替えとなる可能性がある。
野田稔（株式会社ジェイフィール代表取締役社長、明治大学教授。『経済羅針盤』コメンテーターよりスライド）
小林千恵（この枠で放送された『食彩浪漫』よりスライド）
Bizスポにはいずれも金曜の「ワイド」に、野田、鹿沼、梅津の3人がスライド出演する（野田はコメンテーター、他2名はそれぞれ現在[いつ?]のポジション維持）。
稲荷台 (佐倉市)

| 稲荷台 |
| --- | --- |
 町丁
 京成臼井駅北口
 稲荷台稲荷台の位置
 北緯35度43分41秒 東経140度10分36.3秒﻿ / ﻿北緯35.72806度 東経140.176750度﻿ / 35.72806; 140.176750
国:   日本
都道府県:   千葉県
市町村:   佐倉市
地区:  臼井地区
標高:  26 m
人口（2017年（平成29年）10月31日現在）
 • 合計:  3,226人
等時帯:  UTC+9 (日本標準時)
郵便番号:  285-0864
市外局番:  043
ナンバープレート:  千葉
※座標・標高は王子台三丁目町内会会館付近
稲荷台（いなりだい）は、千葉県佐倉市の町丁。現行行政地名は稲荷台一丁目から稲荷台四丁目。郵便番号285-0864。
地理

北は臼井台、北東は臼井田、東は臼井、南は王子台、西は臼井台、北西は南臼井台に隣接している。
世帯数と人口

2017年（平成29年）10月31日現在の世帯数と人口は以下の通りである。
| 丁目 | 世帯数 | 人口 |
| --- | --- | --- |
| 稲荷台一丁目 | 764世帯 | 1,630人 |
| 稲荷台二丁目 | 340世帯 | 723人 |
| 稲荷台三丁目 | 176世帯 | 367人 |
| 稲荷台四丁目 | 221世帯 | 506人 |
| 計 | 1,501世帯 | 3,226人 |
小・中学校の学区

市立小・中学校に通う場合、学区は以下の通りとなる。
| 地域 | 小学校 | 中学校 |
| --- | --- | --- |
| 稲荷台一丁目 | 佐倉市立王子台小学校 | 佐倉市立臼井西中学校 |
| 稲荷台二丁目 | 佐倉市立王子台小学校 | 佐倉市立臼井西中学校 |
| 稲荷台三丁目 | 佐倉市立王子台小学校 | 佐倉市立臼井西中学校 |
| 稲荷台四丁目 | 佐倉市立王子台小学校 | 佐倉市立臼井西中学校 |
施設 > 一丁目

佐倉交通臼井営業所
稲荷台公園
施設 > 二丁目

佐倉稲荷台郵便局
稲荷台二丁目集会所
五縄公園
施設 > 三丁目

稲荷台三丁目集会所
新堀公園
施設 > 四丁目

稲荷台四丁目集会所
大畑西公園
大畑東公園
大畑南公園
交通 > 鉄道

地内に鉄道駅はない。王子台にある京成本線京成臼井駅が利用できる。
交通 > 道路

国道
国道296号
マンハッタン距離

マンハッタン距離の例：どの色のコースを辿っても同じ距離が決まっている
マンハッタン距離（マンハッタンきょり、Manhattan distance）またはL1-距離は、幾何学における距離概念の一つ。各座標の差（の絶対値）の総和を2点間の距離とする。
ユークリッド幾何学における通常の距離（ユークリッド距離）に代わり、この距離概念を用いた幾何学はタクシー幾何学 (taxicab geometry) と呼ばれる。19世紀にヘルマン・ミンコフスキーによって考案された。
定義

より形式的には、2点間の距離を直交する座標軸に沿って測定することで一般の  n 次元空間においてマンハッタン距離  d_{1} が定義される。
ただし、 {\boldsymbol {x}}:=(x_{1},x_{2},\cdots ,x_{n}),  {\boldsymbol {y}}:=(y_{1},y_{2},\cdots ,y_{n}) とおいた。例えば、平面上において座標  (x_{1},y_{1}) に置かれた点  P_{1} と、座標  (x_{2},y_{2}) に置かれた点  P_{2} 間のマンハッタン距離は
となる。
例

マンハッタン距離は、都市ブロック距離（city block distance, 市街地距離）としても知られている。マンハッタン距離の名は、マンハッタンのような正方形のブロックに区分された都市で、自動車が運転される距離に由来する。ある角から東に 3 ブロック、北に 6 ブロックの位置にある角まで移動するには、いかなる経路を辿っても最低 9 ブロックを通過せねばならない。
チェスでは、ルークにとってのマス間の距離はマンハッタン距離によって測られる（キング・クイーンやビショップはチェビシェフ距離を用いる）。
耶律喜孫

耶律喜孫（やりつ きそん、生没年不詳）は、遼（契丹）の政治家。字は盈隠。永興宮（国阿輦オルダ）の出身。
経歴

興宗が皇太子の位にあったとき、喜孫はその側近として補佐と教導にあたった。太平11年（1031年）、聖宗が死去すると、喜孫は馮家奴とともに仁徳蕭皇后と蕭浞卜らが反乱を計画していると誣告した。欽哀蕭皇后が皇太后となって称制すると、喜孫は最も重用された。
重熙年間、喜孫の子の耶律涅哥は興宗に近侍していたが、事件に連座して処刑された。興宗は喜孫に推戴の功績があり、その子が罪に落ちて死んだことを悼んで、喜孫に品部を統率させることとした。重熙7年（1038年）12月、喜孫は南府宰相に任じられた。重熙15年（1046年）に東北路詳穏として出向し、ほどなくして死去した。
伝記資料

『遼史』巻97 列伝第27
臨汾県

臨汾県（りんふん-けん）
臨汾県 (襄汾県) - 山西省臨汾市襄汾県にかつて存在した県。
臨汾県 (堯都区) - 山西省臨汾市堯都区の古称。
臨汾県 (汾西県) - 山西省臨汾市汾西県の古称。
臼井三平

臼井 三平（うすい さんぺい）は数学者。大阪大学名誉教授。京都大学理学部卒（1972年）。同大学院修士課程修了（1974年）。同大学院博士課程修了（1977年）。理学博士。
京都大学非常勤講師、高知大学助手、助教授を経て、大阪大学教授。専門は代数幾何学。主な研究内容は、一般型曲面のTrelli型問題の研究、Hodge構造の数論的群による商の部分コンパクト化の研究、log幾何学を用いた代数多様体およびHodge構造の退化の研究、log Hodge理論による代数多様体の研究。
若い翼は

「若い翼は」（わかいつばさは）は合唱曲。主に中学校の合唱コンクールで歌われる機会が多い。作詞はきくよしひろ、作曲は数々の合唱曲を手掛けている、平吉毅州である。
テレビドラマ『3年B組金八先生』の合唱コンクールで歌われた曲でもある。
教育芸術社の販売している楽譜集の中には「若い翼は」というタイトルの合唱曲集がある。明るい感じのイ長調であるが中間部、心の葛藤を表すやや激しい曲の高調がある。パートは男女混声。
耶律塔不也

耶律塔不也（やりつ とうふや、生没年不詳）は、遼（契丹）の政治家。
経歴

仲父隋国王耶律釈魯の末裔にあたる。蹴鞠を得意とした。咸雍初年、祗候郎君に補任された。耶律乙辛と仲が良く、太康3年（1077年）に皇太子耶律濬が誣告されると、耶律乙辛のために太子の擁立計画が事実だと偽って上奏した。道宗はこれを信じて太子を廃位した。塔不也は延慶宮副使に転じた。寿昌元年（1095年）、行宮都部署となった。
乾統元年（1101年）、天祚帝が即位すると、塔不也は耶律乙辛の党与として、特免部節度使に左遷された。枢密使の耶律阿思に賄賂を渡して重い罰から逃れ、敵烈部節度使に転じ、敦睦宮使として復帰した。天慶元年（1111年）、西北路招討使として出向した。後に病没した。
伝記資料

『遼史』巻111 列伝第41 姦臣下
綾浪

綾浪（あやなみ）は、大相撲の四股名。
一覧

綾浪濱吉 - 雷部屋、音羽山部屋に所属した力士。最高位前頭4枚目。6代放駒。
綾浪徳太郎 - 高砂部屋に所属した力士。最高位関脇。6代追手風。
綾浪源鋭 - 追手風部屋に所属した力士。最高位関脇。綾浪源逸より改名。8代湊川。
能満寺

能満寺（のうまんじ）は仏教の寺院の名前。各地に存在する。
能満寺 (いすみ市) - 千葉県いすみ市にある天台宗の寺院
能満寺 (伊勢原市) - 神奈川県伊勢原市にある臨済宗建長寺派の寺院
能満寺 (いわき市) - 福島県いわき市にある浄土宗の寺院
能満寺 (船橋市) - 千葉県船橋市にある真言宗豊山派の寺院
能満寺 (練馬区) - 東京都練馬区にある寺院
能満寺 (川崎市) - 神奈川県川崎市高津区にある寺院
能満寺 (静岡県吉田町) - 静岡県榛原郡吉田町にある臨済宗妙心寺派の寺院
能満寺 (徳島県北島町) - 徳島県板野郡北島町にある高野山真言宗の寺院
能満寺 (壱岐市) - 長崎県壱岐市にある真言宗智山派の寺院
トルン条約 (1709年)

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ピョートル1世
種類: 同盟
署名: 1709年10月9日
署名場所: トルン
締約国: ロシア・ツァーリ国 ポーランド＝リトアニア共和国
言語: ロシア語
トルン条約（トルンじょうやく、英語: Treaty of Thorn）は、大北方戦争中の1709年10月9日、ポーランド＝リトアニア共和国のアウグスト2世とロシア・ツァーリ国のピョートル1世の間で締結された条約。条約はスウェーデン王カール12世による1706年のアルトランシュテット条約で打ち破られた同盟を復活させ、アウグスト2世の復位を合意した。
背景

スウェーデンがポルタヴァの戦いで決定的な敗北を喫したことにより、大北方戦争の情勢はロシアのツァーリピョートル1世にとって有利なものになった。スウェーデン本軍がほぼ全滅、スウェーデン王カール12世もオスマン帝国へ逃亡したことで、カール12世が1706年のアルトランシュテット条約で退位させたポーランド王アウグスト2世はポーランド＝リトアニア共和国に進軍し、スウェーデンと同盟したスタニスワフ・レシチニスキから王位を奪回した。アウグスト2世はポーランド領を続けざまに再征服し、占領したトルンでピョートル1世と会談、北東ヨーロッパにおける行動方針について合意した。
内容

ピョートル1世はポーランド＝リトアニア共和国の要職が親露貴族で占められることを認めさせた後、アウグスト2世の復位に同意した。アウグスト2世はさらにポーランドにおける反ロシア組織の弾圧を義務付けられた 。また秘密条項ではスウェーデン領リヴォニア（英語版）が占領ののち分割され、アウグスト2世が南部を、ピョートル1世が北部（エストニア）を獲得することも定められた。
プレオブラジェンスキー条約での第一次同盟と違い、二人の関係がアルトランシュテット条約以降冷却しており、トルン条約の条項はほとんどピョートル1世の意思で決定された。条約ではアウグスト2世にリヴォニアの獲得が保証されたが、この条項は後に無効になった。
その後

条約が締結された後、ピョートル1世は反スウェーデン同盟の再結成に動き出した。彼はマリーンヴェルデル（英語版）でプロイセン王フリードリヒ1世と面会、続いてリガ近くにあるロシア軍の軍営へ向かい、11月10日に到着した。デンマークとの同盟は1700年のトラヴェンタール条約で解体されたが、ロシアの外交官により1709年のコペンハーゲン条約で復活した。
1710年のはじめ、アウグスト2世はポーランドの首都ワルシャワに入城、対立王スタニスワフ・レシチニスキをスウェーデン領ポンメルンのストラルスンドへ追放した。アウグスト2世がポーランド＝リトアニアにおける足場を固めると、1711年にスウェーデン領ポンメルンへ侵攻、ストラルスンドを包囲した。これは大北方戦争においてポーランド、デンマーク、ロシア軍がはじめて共闘した戦闘である。一方、ピョートル1世はスウェーデン領リヴォニアの征服を完了させた。
アウグスト2世
耶律喊舎

耶律 喊舎（やりつ かんしゃ、Yelü Hanshe、? - 1219年）は、金末に活躍した契丹人。後遼政権最後の君主。
概要 > 後遼政権の成立

1213年3月、契丹人の耶律留哥はモンゴル帝国の侵攻によって金朝の支配が緩むと遼東で自立して「遼（東遼）」を建国した。しかし、東遼政権の内部では皇帝号を称するべきであるとする耶律廝不とモンゴル帝国を宗主として尊重すべきとする耶律留哥の意見が対立し、やがて耶律留哥は密かにチンギス・カンの下を訪れて改めて忠誠を誓った。耶律留哥はチンギス・カンの下から耶律乞奴ら使者を派遣して反対派閥を従わせようとしたが、不利を悟った耶律廝不は耶律乞奴・耶律金山・耶律青狗・耶律統古与らを味方に引き入れて東遼政権から自立し、独自に「遼」の皇帝を称した。この政権は耶律留哥の遼（東遼）などと区別するために、一般に「後遼」と呼ばれる。
しかし、耶律廝不の即位から僅か数カ月にして耶律青狗が裏切って金に降り、耶律廝不は耶律青狗によって殺されてしまった。そこで、丞相の地位にあった耶律乞奴が監国として国政を預かったが、モンゴル軍の助けを得た耶律留哥と金朝軍の双方から攻撃を受けて高麗に逃れた。高麗領に入った後遼政権はなおも内部対立が続き、耶律乞奴を耶律金山が殺し、耶律金山を耶律統古与が殺し、最後には耶律喊舎が耶律統古与を殺して後遼の君主となった。
概要 > 江東城の戦い

詳細は「江東城の戦い」を参照
翌1218年4月、契丹兵は更に南下して清川江・大同江流域に進出したため、高麗は新たに金君綏を趙沖の代わりに西北面兵馬使とした。この年、契丹兵の行動範囲は更に広がり、楊州（雲山郡・博川郡の間）を侵掠し、谷州（黄海道の東端）で高麗軍と戦った。一方、趙沖は諸道の兵を集めて将軍の李敦守・金季鳳らとともに契丹兵を討ち、「賊の首魁（＝喊舎）」は退却して江東城に入った。
同年末の12月、突如として高麗の東北国境から「モンゴル（蒙古）元帥」の哈真と札剌率いるモンゴル帝国軍1万・蒲鮮万奴が派遣した完顔子淵率いる大真国軍2万の連合軍が現れ、高麗国に協力して「丹賊（＝後遼政権）」を討伐することを申し出た。この頃、天候は大雪となったためにモンゴル・大真国連合軍は兵站の確保に苦労し、後遼政権の拠る江東城を攻めあぐねた。そこで、哈真は通訳の趙仲祥と徳州から伴っていた進士の任慶和を高麗軍の指揮官趙沖の下に派遣し、「皇帝（＝チンギス・カン）は契丹兵が爾の国に逃れ今や三年になるも、未だ掃滅することができないため、兵を派遣してこれを討伐しようとしている。爾の国がただ兵糧を支援してくれれば、足りないものはない」と申し送り、また「皇帝は『賊（後遼）を破った後、約して兄弟の関係を結ばん』と命じている」とも伝えている。趙沖は尚書省の許可を得た上で中軍の判官金良鏡に米一千石を輸送させ、これを迎えたモンゴル・大真国の両元帥は宴を設けた上で「両国が兄弟の関係を結んだこと、国王に報告して文牒を受けたならば、我らはそれを皇帝の下に報告しよう」と述べている。
数度のやり取りを経て高麗軍とモンゴル・大真連合軍は協力して江東城を攻めることを約し、南門から東南門をモンゴル軍を率いる哈真が、西門から北を大真国軍を率いる完顔子淵が、東門から北を高麗軍を率いる金就礪が担当することが決められた。モンゴル・大真国・高麗国連合軍の威容を見た後遼軍は戦わずして戦意を喪失し、40名余りが城を出てモンゴル軍に降ったため、敗北を悟った「賊の首魁たる喊舎王子（賊魁喊舎王子）」は自ら首を括り1219年正月14日に江東城は陥落した。後遼に属する官人・軍卒・婦女5万人余りは城を開いて投降し、これを受けた哈真らは喊舎の妻子及び丞相・平章ら高官100名余りを処刑したほかは命を取らず捕虜とした。
耶律喊舎の死と江東城の陥落を以て後遼政権は瓦解し、残存勢力は東遼政権に再吸収されたとみられる。耶律喊舎の治世は耶律統古与の治世とあわせて2年近くであったと伝えられる。