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古典電磁気学の共変定式
共変的な物理量

ニュートン的な物理量はユークリッド空間における回転変換の下での変換性によってスカラー量やベクトル量、テンソル量として区別されていたが、相対論的なミンコフスキー時空においてはローレンツ変換の下での変換性によってスカラー量やベクトル量、テンソル量として区別される。
ローレンツ変換の下でのベクトル量 V は4元ベクトルと呼ばれる。4元ベクトル V はニュートン的な空間におけるベクトル V と、対応するスカラー v の組が
として対応する。
2階反対称テンソル量 F は独立成分が6つであり、ベクトルと擬ベクトル（軸性ベクトル）の組によって
として対応する。
2階対称テンソル量 S は独立成分が10であり、スカラーとベクトル、2階対称テンソルの組によって
として対応する。
ニュートン的なスカラー量やベクトル量は、組み合わせられる量に応じて変換性が異なる。
共変的な物理量 > 時空の記述

相対論では、ニュートン論的位置 x と、時間軸上の位置すなわち時刻 t とを合わせた4元ベクトル
で位置を記す。
時空上のスカラー場 ψ に対する勾配は、時間変動と空間勾配と合わせて
とする。
平坦な時空においてダランベール演算子は
と表される。
共変的な物理量 > 粒子の記述

「相対論的力学」も参照
粒子の運動を記述する媒介変数を λ として、粒子の位置が
で表されるとき、自由粒子のラグランジュ関数に対して、4元運動量が
で定義される。4元運動量の成分は
である。
共変的な物理量 > 電磁場の記述 > 電磁ポテンシャル

詳細は「電磁ポテンシャル」を参照
電磁場を記述する基本的な力学変数はスカラーポテンシャル φ とベクトルポテンシャル A の組である。ニュートン的な空間においてスカラーとベクトルとして振舞うこれらの量は、相対論的な時空においては4元ベクトル
として振舞う。添え字を下に下げると
 A_{\mu }(x)=\eta _{\mu \nu }A^{\nu }(x)=(-\phi /c,{\boldsymbol {A}})
である。
共変的な物理量 > 電磁場の記述 > 電磁場テンソル

詳細は「電磁場テンソル」を参照
電荷に力を及ぼす場である電場の強度 E と磁束密度 B は、ニュートン的な空間においてそれぞれ極性ベクトルと軸性ベクトルとして振舞う。
相対論的な時空においては2階の反対称テンソルとして振舞う電磁場強度
F^{\mu \nu }(x)=({\boldsymbol {E}}/c,{\boldsymbol {B}})
となる。
電磁場強度は4元ポテンシャルの微分
F_{\mu \nu }(x)=\partial _{\mu }A_{\nu }(x)-\partial _{\nu }A_{\mu }(x)
により定義される。
完全反対称テンソル ε により電磁場強度の双対テンソルが
{\tilde {F}}^{\mu \nu }(x)={\frac {1}{2}}\varepsilon ^{\mu \nu \rho \sigma }F_{\rho \sigma }(x)=({\boldsymbol {B}},-{\boldsymbol {E}}/c)
により定義される。
電荷の周囲に生じる場である電気変位 D と磁場の強度 H も同様に2階反対称テンソルとして振舞い
G^{\mu \nu }(x)=({\boldsymbol {D}},{\boldsymbol {H}}/c)
となる。
共変的な物理量 > 源と媒質の記述 > 4元電流密度

詳細は「4元電流密度」を参照
電磁場を作り出す源となる電荷密度 ρ と電流密度 j は、相対論的な時空において4元ベクトル
として振舞う。
共変的な物理量 > 源と媒質の記述 > 分極テンソル

詳細は「電磁場テンソル」を参照
誘電体や磁性体などの媒質における、電場や磁場に対する応答を表す誘電分極 P と磁化 M は、2階反対称テンソル
として振舞う。
電磁場強度 F および G との間に構成方程式
を満たす。
電磁気学のラグランジュ形式

電磁場を記述する系の力学変数は4元ポテンシャル A であり、一般化速度に相当する力学変数の微分は電磁場強度 F である。
作用汎関数
{\mathcal {S}}[A]=\int {\mathcal {L}}(A,F){\sqrt {-g}}\,d^{4}x
から導かれる電磁場 A の運動方程式は
{\begin{aligned}0={\frac {\delta {\mathcal {S}}[A]}{\delta A_{\mu }(x)}}&={\frac {\partial {\mathcal {L}}}{\partial A_{\mu }}}{\sqrt {-g}}-\partial _{\nu }\left[{\frac {\partial {\mathcal {L}}}{\partial (\partial _{\nu }A_{\mu })}}{\sqrt {-g}}\right]\\&={\frac {\partial {\mathcal {L}}}{\partial A_{\mu }}}{\sqrt {-g}}-2\,\partial _{\nu }\left[{\frac {\partial {\mathcal {L}}}{\partial F_{\nu \mu }}}{\sqrt {-g}}\right]\\&=\left[{\frac {\partial {\mathcal {L}}}{\partial A_{\mu }}}-2\,{\mathcal {D}}_{\nu }{\frac {\partial {\mathcal {L}}}{\partial F_{\nu \mu }}}\right]{\sqrt {-g}}\\\end{aligned}}
である。ここで √-g はヤコビ行列式であり、微分作用素  {\mathcal {D}} は共変微分である。
電磁気学のラグランジュ形式 > 運動項

電磁場の作用汎関数の運動項は
{\mathcal {S}}_{A}[A]=-{\frac {1}{4Z_{0}}}\int F^{\mu \nu }F_{\mu \nu }(x){\sqrt {-g}}\,d^{4}x
であり、ラグランジュ関数は
{\mathcal {L}}_{A}(F)=-{\frac {1}{4Z_{0}}}F^{\mu \nu }F_{\mu \nu }(x)
である。電磁場の運動項は多くの力学系の運動項と同様に一般化速度の二次形式で書かれる。
ラグランジュ関数の微分は
{\frac {\partial {\mathcal {L}}_{A}}{\partial F_{\nu \mu }}}=-{\frac {1}{2Z_{0}}}F^{\nu \mu }(x)
となるので、運動項の汎関数微分は
{\frac {\delta {\mathcal {S}}_{A}[A]}{\delta A_{\mu }(x)}}={\frac {1}{Z_{0}}}{\mathcal {D}}_{\nu }F^{\nu \mu }(x){\sqrt {-g}}
となる。
電磁気学のラグランジュ形式 > 自由空間

自由空間において荷電粒子と相互作用する電磁場の作用汎関数は粒子と電磁場の運動項、および相互作用項の和で
{\mathcal {S}}[X,A]={\mathcal {S}}_{X}[X]+{\mathcal {S}}_{A}[A]+{\mathcal {S}}_{\text{int}}[X,A]
と書かれる。
相互作用項はどのような粒子であるかによって具体的な形が変わるが、粒子のふるまいを4元電流密度 J で表すことで、電磁場と粒子の相互作用項は
{\mathcal {S}}_{\text{int}}[X,A]={\frac {1}{c}}\int J^{\mu }A_{\mu }(x){\sqrt {-g}}\,d^{4}x
{\mathcal {L}}_{\text{int}}={\frac {1}{c}}J^{\mu }A_{\mu }(x)
で与えられる。相互作用項の汎関数微分は
{\frac {\delta {\mathcal {S}}_{\text{int}}[X,A]}{\delta A_{\mu }(x)}}={\frac {1}{c}}J^{\mu }(x){\sqrt {-g}}
で与えられるので、電磁場 A に対する運動方程式としてマクスウェル方程式
{\mathcal {D}}_{\nu }F^{\nu \mu }(x)=-{\frac {Z_{0}}{c}}J^{\mu }(x)
が得られる。
電磁気学のラグランジュ形式 > 媒質中

媒質が存在する場合は、媒質の状態を記述する力学変数として分極テンソル P が導入される。
媒質中での作用汎関数には、媒質と電磁場との相互作用と、媒質の自己相互作用を記述する部分が追加されて
{\mathcal {S}}[X,A,P]={\mathcal {S}}_{X}[X]+{\mathcal {S}}_{A}[A]+{\mathcal {S}}_{P}[P]+{\mathcal {S}}_{\text{int}}[X,A,P]
で与えられる。相互作用項のラグランジュ関数は、再び4元電流密度 J を用いれば
{\mathcal {L}}_{\text{int}}={\frac {1}{c}}J^{\mu }A_{\mu }(x)-{\frac {1}{2}}P^{\mu \nu }F_{\mu \nu }(x)
で与えられる。ラグランジュ関数の電磁場の強度 F による偏導関数は
{\frac {\partial {\mathcal {L}}}{\partial F_{\mu \nu }}}=-{\frac {1}{2Z_{0}}}F^{\mu \nu }-{\frac {1}{2}}P^{\mu \nu }=-{\frac {1}{2}}G^{\mu \nu }
であり、サブ電磁テンソル G が導かれる。サブ電磁テンソルは、ラグランジュ関数の速度による偏導関数である共役運動量と対応している。
運動方程式として
{\mathcal {D}}_{\nu }G^{\nu \mu }(x)=-{\frac {1}{c}}J^{\mu }(x)
が導かれる。
電磁気学のラグランジュ形式 > 媒質中 > 線形媒質

媒質の自己相互作用の具体的な形は媒質の性質に依存するが、一様等方的な線形媒質の場合は二次形式だけを残して
{\mathcal {L}}_{P}(P)={\frac {1}{4\chi }}P^{\mu \nu }P_{\mu \nu }
となる。理論に微分を含まないので、分極テンソルは力学変数ではなく補助場である。拘束条件として
P_{\mu \nu }=\chi F_{\mu \nu }
が導かれる。
マクスウェル方程式

詳細は「マクスウェル方程式」を参照
電磁場の作用汎関数から運動方程式として
{\mathcal {D}}_{\nu }G^{\nu \mu }(x)=-{\frac {1}{c}}J^{\mu }(x)
が導かれた。
方程式はマクスウェル方程式のうち、ソースとの結合を表すガウスの法則とマクスウェルにより変位電流が追加されたアンペールの法則である。
残りの式は電磁場強度 F の定義式から導かれるビアンキ恒等式
\partial _{\rho }F_{\mu \nu }+\partial _{\mu }F_{\nu \rho }+\partial _{\nu }F_{\rho \mu }=0
が成り立つ。
双対テンソルを用いれば
\partial _{\mu }{\tilde {F}}^{\mu \nu }={\frac {1}{2}}\epsilon ^{\mu \nu \rho \sigma }\partial _{\mu }F_{\rho \sigma }=0
と表すことも出来る。磁気に対するガウスの法則とファラデーの電磁誘導の法則である。
マクスウェル方程式 > 構成方程式

電磁場の力学変数である4元ポテンシャル A に共役な運動量として、構成方程式
{\frac {\partial {\mathcal {L}}}{\partial (\partial _{\nu }A_{\mu })}}=G^{\mu \nu }(x)={\frac {1}{Z_{0}}}F^{\mu \nu }(x)+P^{\mu \nu }(x)
が導かれた。これを用いて運動方程式を変形すれば
{\mathcal {D}}_{\nu }F^{\nu \mu }(x)=-{\frac {Z_{0}}{c}}J^{\mu }(x)-Z_{0}{\mathcal {D}}_{\nu }P^{\nu \mu }(x)=-{\frac {Z_{0}}{c}}\left[J^{\mu }(x)+J_{\text{b}}^{\mu }(x)\right]
となる。ここで導入された拘束電流密度
J_{\text{b}}^{\mu }(x)=c{\mathcal {D}}_{\nu }P^{\nu \mu }(x)=\left(-\operatorname {div} {\boldsymbol {P}},{\frac {\partial {\boldsymbol {P}}}{\partial t}}+\operatorname {rot} {\boldsymbol {M}}\right)
は分極電荷密度と分極電流密度、および磁化電流密度である。
マクスウェル方程式 > 自由空間におけるマクスウェル方程式

自由空間においては分極が存在せず運動方程式が
{\mathcal {D}}_{\nu }F^{\nu \mu }(x)=-{\frac {Z_{0}}{c}}J^{\mu }(x)
となる。
平坦な時空において標準座標を用いた場合は共変微分が通常の偏微分に置き換えられて
\partial _{\nu }F^{\nu \mu }(x)=-{\frac {Z_{0}}{c}}J^{\mu }(x)
である。これとビアンキ恒等式を用いれば
{\begin{aligned}\partial ^{2}F^{\mu \nu }&=\partial _{\rho }\partial ^{\rho }F^{\mu \nu }\\&=\partial _{\rho }[\partial ^{\mu }F^{\rho \nu }-\partial ^{\nu }F^{\rho \mu }]\\&=\partial ^{\mu }\partial _{\rho }F^{\rho \nu }-\partial ^{\nu }\partial _{\rho }F^{\rho \mu }\\&=-{\frac {Z_{0}}{c}}\left[\partial ^{\mu }J^{\nu }-\partial ^{\nu }J^{\mu }\right]\\\end{aligned}}
が導かれる。これは電磁場強度に対する電磁波の波動方程式である。
マクスウェル方程式 > ポテンシャル表示

平坦な時空において電磁場強度 F の定義を用いると
\partial _{\nu }F^{\nu \mu }(x)=\partial _{\nu }\partial ^{\nu }A^{\mu }-\partial ^{\mu }\partial _{\nu }A^{\nu }=-{\frac {Z_{0}}{c}}J^{\mu }(x)
となる。
ローレンツ・ゲージ ∂μ Aμ = 0 の条件を課すと
\partial ^{2}A^{\mu }=\partial _{\nu }\partial ^{\nu }A^{\mu }=-{\frac {Z_{0}}{c}}J^{\mu }(x)
として4元ポテンシャルに対する電磁波の波動方程式が導かれる。
ローレンツ・ゲージはクーロン・ゲージなどと異なりローレンツ不変なゲージ条件である。
ローレンツ力

詳細は「ローレンツ力」を参照
電磁場と相互作用する古典的な荷電粒子系を考えると、電磁場と荷電粒子の相互作用項は
{\begin{aligned}S_{\text{int}}[X,A]&=\sum _{i}q_{i}\int {\dot {X}}_{i}^{\mu }(\lambda )\,A_{\mu }(X_{i})\,d\lambda \\&=\int \sum _{i}q_{i}\left(\int {\dot {X}}_{i}^{\mu }(\lambda )\,\delta ^{4}(X_{i}(\lambda )-x)\,d\lambda \right)A_{\mu }(x)\,d^{4}x\\\end{aligned}}
で与えられる。X に対する汎関数微分は
{\begin{aligned}{\frac {\delta S_{\text{int}}[X,A]}{\delta X_{i}^{\mu }(\lambda )}}&={\frac {\partial L_{\text{int}}}{\partial X_{i}^{\mu }}}-{\frac {d}{d\lambda }}{\frac {\partial L_{\text{int}}}{\partial {\dot {X}}_{i}^{\mu }}}\\&=q_{i}{\dot {X}}_{i}^{\nu }(\lambda )\,\partial _{\mu }A_{\nu }(X_{i})-q_{i}{\frac {d}{d\lambda }}A_{\mu }(X_{i})\\&=q_{i}{\dot {X}}_{i}^{\nu }(\lambda )\,\partial _{\mu }A_{\nu }(X_{i})-q_{i}{\dot {X}}_{i}^{\nu }\partial _{\nu }A_{\mu }(X_{i})\\&=-q_{i}{\dot {X}}_{i}^{\nu }(\lambda )\,F_{\nu \mu }(X_{i})\\\end{aligned}}
となる。
これと自由粒子の作用汎関数 SX から荷電粒子 X に対する運動方程式が
{\frac {\delta S_{X}[X]}{\delta X_{i}^{\mu }(\lambda )}}+{\frac {\delta S_{\text{int}}[X,A]}{\delta X_{i}^{\mu }(\lambda )}}=-{\dot {p}}_{i\mu }(\lambda )-q_{i}{\dot {X}}_{i}^{\nu }(\lambda )\,F_{\nu \mu }(X_{i})=0
{\dot {p}}_{i\mu }(\lambda )=-q_{i}{\dot {X}}_{i}^{\nu }(\lambda )\,F_{\nu \mu }(X_{i})
が得られる。
運動の媒介変数 λ として時刻 t を選べば、空間成分に対して
{\frac {d{\boldsymbol {p}}}{dt}}=q_{i}{\boldsymbol {E}}({\boldsymbol {X}}_{i},t)+q{\frac {d{\boldsymbol {X}}_{i}}{dt}}\times {\boldsymbol {B}}({\boldsymbol {X}}_{i},t)
となり、ローレンツ力を再現する。なお、時間成分は
{\frac {dE}{dt}}=q_{i}{\frac {d{\boldsymbol {X}}_{i}}{dt}}\cdot {\boldsymbol {E}}({\boldsymbol {X}}_{i},t)
であり、ローレンツ力（クーロン力）による仕事率を与える。
ローレンツ力 > 帯電連続体

詳細は「連続体力学」を参照
空間部分がローレンツ力である電磁気による力の密度は、次で与えられる。
そしてこれは電磁気応力 - エネルギーテンソルと次のような関係にある。
電磁場のエネルギーと運動量

「エネルギー・運動量テンソル」も参照
電磁場の運動項で計量テンソル g を顕わに書けば
{\mathcal {L}}_{A}(g,F)=-{\frac {1}{4Z_{0}}}g^{\mu \nu }g^{\rho \sigma }F_{\mu \rho }F_{\nu \sigma }
となるので、電磁場の応力・エネルギー・運動量テンソルは
T^{\mu \nu }(x)=2{\frac {\partial {\mathcal {L}}_{A}}{\partial g_{\mu \nu }}}+g^{\mu \nu }{\mathcal {L}}_{A}={\frac {1}{Z_{0}}}\left[F^{\mu \rho }F^{\nu }{}_{\rho }-{\frac {1}{4}}g^{\mu \nu }F^{\rho \sigma }F_{\rho \sigma }\right]
で与えられる。
エネルギー・テンソルは対称テンソルであり、その成分は電磁場のエネルギー密度 u、エネルギーの流束密度であるポインティング・ベクトル S、およびマクスウェルの応力テンソル σ
T^{\mu \nu }=(u,{\boldsymbol {S}}/c,{\boldsymbol {\sigma }})
である。
保存則 > 電荷の保存

4元電流密度の発散を計算すれば
{\mathcal {D}}_{\mu }J^{\mu }=J^{\mu }{}_{;\mu }=-cG^{\nu \mu }{}_{;\nu \mu }=0
として、共変微分の可換性と電磁場テンソルの交代性からゼロとなり、電荷保存則が導かれる。
保存則 > 電磁場のエネルギーと運動量の保存

電磁場のエネルギー・運動量テンソルの発散を計算すれば
{\mathcal {D}}_{\mu }T^{\mu }{}_{\nu }=T^{\mu }{}_{\nu ;\mu }={\frac {1}{Z_{0}}}\left[F^{\mu \rho }{}_{;\mu }F_{\nu \rho }+F^{\mu \rho }F_{\nu \rho ;\mu }-{\frac {1}{2}}F^{\rho \sigma }F_{\rho \sigma ;\nu }\right]={\frac {1}{Z_{0}}}J^{\rho }F_{\nu \rho }
となり、電磁場テンソルと4元電流密度と関係付けられる。
これは電磁相互作用によるエネルギーと運動量の保存則を表す。
運動している（電荷qの）荷電粒子に対するローレンツ力 f （瞬間速度 v)。E場およびB場は空間および時間で異なる。
運動中の連続電荷分布(charge density ρ)における空間体積fあたりのローレンツ力
黄井ぴかち

| 黄井ぴかち |
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生誕:  ????年11月24日  日本 群馬県
活動期間:  2009年 -
ジャンル:  百合
代表作:  『デミライフ!』
公式サイト:  https://energia-p.tumblr.com/
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黄井 ぴかち（おうい ぴかち、11月24日 - ）は、日本の漫画家、イラストレーター。女性。
人物

一迅社の百合アンソロジー『キマシ！』に作品を寄せた際にコミック百合姫の編集者に声をかけられ、同誌2016年11月号より『デミライフ!』の連載を開始した。同じくコミック百合姫で、2018年8月号から2021年4月号にかけて『羽山先生と寺野先生は付き合っている』が連載された。
『魔法少女まどか☆マギカ』などの同人活動を行う際には桃屋 チカ（ももや チカ）の名を使用することもある。
作品 > 連載漫画

『デミライフ!』（『コミック百合姫』2016年11月号 - 2017年10月号）全2巻
『羽山先生と寺野先生は付き合っている』（『コミック百合姫』2018年8月号 - 2021年4月号）全4巻
『ピロートークは服を着て』（『コミック百合姫』2022年1月号 - 2022年12月号）※コミックエッセイ
作品 > 読切漫画

『涼宿チェックイン!』（『まんがタイムきらら』2009年11月号 - 2010年1月号）※ぴかち名義
『キミにカケル!』（『まんがタイムきらら』2010年8月号 → 『まんがタイムきららCarat』2010年9月号 → 『まんがタイムきらら』2010年9月号、10月号）※ぴかち名義
百合アンソロジー dolce（2012年、マジキューコミックス）
『ベストパートナー!』（『まんがタイムきらら☆マギカ』 Vol.2）※桃屋チカ名義
ヒャッコアンソロジー（2013年、フレックスコミックス）
百合アンソロジー dolce due（2013年、マジキューコミックス）
キマシ!（2015年、百合姫コミックス）
パルフェ おねロリ百合アンソロジー（2017年、百合姫コミックス）
百合ドリル（2018年、MFCキューンシリーズ）
ショコラ 社会人百合アンソロジー（2018年、百合姫コミックス）
百合ドリル 難問編（2019年、MFCキューンシリーズ）
百合ドリル 応用編（2019年、MFCキューンシリーズ）
マカロン アイドル百合アンソロジー（2019年、百合姫コミックス）
シロップ 社会人百合アンソロジー（2019年、アクションコミックス）
百合ドリル 自由研究編（2020年、MFCキューンシリーズ）
主従百合アンソロジー Rhodanthe（2020年、MFC）
百合ドリル 沼編（2021年、MFCキューンシリーズ）
『Year memory magica』（2021年、『魔法少女まどか☆マギカ 10th Anniversary Book Vol.3』）
田沢村 (山形県)

| たざわむら 田沢村 |
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廃止日:  1954年8月1日
廃止理由:  新設合併 北俣村・田沢村・南平田村 → 平田村
現在の自治体:  酒田市
廃止時点のデータ
国:   日本
地方:  東北地方
都道府県:  山形県
郡:  飽海郡
市町村コード:  なし（導入前に廃止）
隣接自治体:  大沢村、北俣村、南平田村、内郷村、松嶺町、上郷村 最上郡古口村・戸沢村・豊田村・安楽城村
田沢村役場
所在地:  山形県飽海郡田沢村
座標:  北緯38度52分22秒 東経139度59分33秒﻿ / ﻿北緯38.87264度 東経139.99247度﻿ / 38.87264; 139.99247﻿ (田沢村)座標: 北緯38度52分22秒 東経139度59分33秒﻿ / ﻿北緯38.87264度 東経139.99247度﻿ / 38.87264; 139.99247﻿ (田沢村)
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田沢村（たざわむら）は、かつて山形県飽海郡にあった村。
沿革

1889年（明治22年）4月1日 - 町村制施行に伴い飽海郡田沢村、小林村、西坂本村、山元村、楯山村、南北中野俣村の区域をもって成立。
1954年（昭和29年）8月1日 - 飽海郡北俣村・南平田村と新設合併し、平田村が発足。同日田沢村廃止。
田沢村 (新潟県刈羽郡)

| たざわむら 田沢村 |
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廃止日:  1901年11月1日
廃止理由:  新設合併 野田村、田沢村 → 野田村
現在の自治体:  柏崎市
廃止時点のデータ
国:   日本
地方:  中部地方、北陸地方 甲信越地方
都道府県:  新潟県
郡:  刈羽郡
市町村コード:  なし（導入前に廃止）
隣接自治体:  鯨波村、上条村、野田村、女谷村、中頸城郡黒岩村・上米山村
田沢村役場
所在地:  新潟県刈羽郡田沢村
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田沢村（たざわむら）は、かつて新潟県刈羽郡にあった村。
沿革

1889年（明治22年）4月1日 - 町村制施行に伴い刈羽郡田屋村、木沢村が合併し、田沢村が発足。
1901年（明治34年）11月1日 - 刈羽郡野田村と合併し、野田村を新設して消滅。
花影アリス

| はなかげ ありす 花影 アリス |
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生年月日:  7月12日
出身地:   日本 大阪府大東市
身長:  161cm
職業:  女優
ジャンル:  舞台・ドラマ
活動期間:  2002年 - 2013年
活動内容:  2002年：宝塚歌劇団入団、宙組配属 2010年：宝塚歌劇団退団、芸能活動再開 2013年：芸能活動引退
主な作品
 宝塚歌劇 『雨に唄えば』
備考
 宝塚歌劇団卒業生
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花影 アリス（はなかげ ありす、7月12日 - ）は、日本の元女優。元宝塚歌劇団宙組の娘役スター。
大阪府大東市、追手門学院大手前中学校出身。身長161cm。愛称は「アリス」。
来歴

2000年、宝塚音楽学校入学。
2002年、宝塚歌劇団に88期生として入団。星組公演「プラハの春／LUCKY STAR!」で初舞台。その後、宙組に配属。
花總まり似の容姿で早くから注目を集め、2004年の「ファントム」で新人公演初ヒロイン。その後も4度に渡って新人公演ヒロインを務める。
2006年の「UNDERSTUDY」でバウホール公演初ヒロイン。
2007年、「ALL SHOOK UP」（青山劇場・シアターBRAVA!公演）に外部出演し、坂本昌行の相手役としてヒロインを演じる。
2008年には、トップ娘役・陽月華の休演に伴い、「雨に唄えば」（梅田芸術劇場公演）で、代役としてヒロインに抜擢。
2010年の「ジュ シャント」で2度目のバウホール公演ヒロイン。同年8月8日、「TRAFALGAR／ファンキー・サンシャイン」東京公演千秋楽をもって、宝塚歌劇団を退団。
退団後は融合事務所所属となり、芸能活動を再開するが、その後、結婚を機に芸能活動から引退。
人物

芸名は、「不思議の国のアリス」から、アリスが小さくなった時に、花の影に隠れているイメージからつけた。
小学6年の時に見た雪組公演「虹のナターシャ」がきっかけで宝塚にはまり、受験スクールに通い始め、中学卒業時に1回で音楽学校に合格した。
宝塚歌劇団時代の主な舞台 > 初舞台

2002年4 - 5月、星組『プラハの春』『LUCKY STAR!』（宝塚大劇場のみ）
宝塚歌劇団時代の主な舞台 > 宙組時代

2002年7 - 11月、『鳳凰伝』『ザ・ショー・ストッパー』
2003年1月、『おーい春風さん』 - 女の子『春ふたたび』 - きの（バウホール）
2003年2 - 6月、『傭兵ピエール』 - ヴィベット『満天星大夜總会』
2003年8月、『里見八犬伝』（バウホール・日本青年館）
2003年10 - 2004年2月、『白昼の稲妻』 - ルネ、新人公演：アニエス（本役：和音美桜）『テンプテーション!』
2004年5 - 8月、『ファントム』 - メグ・ドリーヌ、新人公演：クリスティーヌ・ダーエ（本役：花總まり） 新人公演初ヒロイン
2004年10 - 11月、『風と共に去りぬ』（全国ツアー） - ファニー
2005年1 - 4月、『ホテル ステラマリス』『レヴュー伝説』
2005年5 - 6月、『Le Petit Jardin（ル プティ ジャルダン）』（バウホール） - エリーヌ
2005年8 - 11月、『炎にくちづけを』 - 新人公演：サフェード（本役：美羽あさひ）『ネオ・ヴォヤージュ』
2006年1月、『不滅の恋人たちへ』（バウホール） - コレット／ラマール
2006年3 - 7月、『NEVER SAY GOODBYE』 - 新人公演：キャサリン・マクレガー（本役：花總まり） 新人公演ヒロイン
2006年8月、『UNDERSTUDY』（バウホール） - ハーミア・グレンフィディック バウ初ヒロイン
2006年11 - 2007年2月、『維新回天・竜馬伝!』 - おうの、新人公演：お蝶（本役：美羽あさひ）『ザ・クラシック』
2007年4月、『NEVER SLEEP』（バウホール・日本青年館） - ドロシー・ハート
2007年6 - 9月、『バレンシアの熱い花』 - ローラ、新人公演：イサベラ（本役：陽月華）『宙 FANTASISTA!』 新人公演ヒロイン
2008年2 - 5月、『黎明（れいめい）の風』 - ポーラ、新人公演：白洲正子（本役：和音美桜）『Passion 愛の旅』 新人公演ヒロイン
2008年7月、『雨に唄えば』（梅田芸術劇場） - キャシー・セルダン ヒロイン
2008年9 - 12月、『Paradise Prince（パラダイス プリンス）』 - マーガレット・メンフィールド、新人公演：サマンサ（本役：美風舞良）『ダンシング・フォー・ユー』
2009年2月、『外伝 ベルサイユのばらアンドレ編-』 - イレーネ『ダンシング・フォー・ユー』（中日劇場） 初エトワール
2009年4 - 7月、『薔薇に降る雨』 - ベロニカ『Amour それは…』
2009年8月、『大江山花伝』 - 胡蝶『Apasionado（アパショナード）!!II』（博多座） エトワール
2009年11 - 2010年2月、『カサブランカ』 - アニーナ
2010年3月、『Je Chante（ジュ シャント）-終わりなき喝采-』（バウホール） - ジジ バウヒロイン
2010年5 - 8月、『TRAFALGAR（トラファルガー）』 - フランシス・ネルソン（ファニー）『ファンキー・サンシャイン』 退団公演、エトワール
宝塚歌劇団時代の主な舞台 > 外部出演

2007年12月、『ALL SHOOK UP』（青山劇場・シアターBRAVA!） - ナタリー ヒロイン
宝塚歌劇団時代の主な舞台 > 出演イベント

2004年3・9月、安蘭けいディナーショー『Sense』
2006年9月、TCAスペシャル2006『ワンダフル・ドリーマーズ』
2006年9月、貴城けいコンサート『I have a dream』
2006年10月、第47回『宝塚舞踊会』
2007年9月、『TAKARAZUKA SKY STAGE5th Anniversary Special』
2009年12月、タカラヅカスペシャル2009『WAY TO GLORY』
宝塚歌劇団退団後の主な活動 > 舞台

2011年5月、『アンタッチャブル』（シアター1010・中日劇場・森ノ宮ピロティホール） - マリア／ネス（朝香櫻子とWキャスト）
2011年11月、『SHINGEN〜風林火山落日〜』（シアター1010・バウホール） - ぬい（オフィーリア）
2012年4 - 5月、『陽だまりの樹』（サンシャイン劇場・新歌舞伎座・中日劇場） - 芸者浮舟
宝塚歌劇団退団後の主な活動 > ドラマ

2012年7月、『遺留捜査』第2シリーズ第3話（テレビ朝日） - 城戸さやか役
2012年、『平清盛』（NHK） - 祇女役
受賞歴

2004年、『宝塚歌劇団年度賞』 - 2003年度レッスン奨励賞
2008年、『阪急すみれ会パンジー賞』 - 新人賞
麻屋百貨店

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 1936年発行『前橋観光案内』に掲載された広告
本社所在地:   日本 群馬県前橋市横山町
設立:  1933年（昭和8年）11月
業種:  小売業
事業内容:  百貨店
代表者:  手塚鎌五郎（社長）
資本金:  30万円
従業員数:  100
決算期:  5月
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| 麻屋百貨店 > 地図 |
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 ja
店舗概要
所在地:  群馬県前橋市千代田町2-8
座標:  北緯36度23分35.9秒 東経139度04分9.5秒﻿ / ﻿北緯36.393306度 東経139.069306度﻿ / 36.393306; 139.069306﻿ (麻屋百貨店)座標: 北緯36度23分35.9秒 東経139度04分9.5秒﻿ / ﻿北緯36.393306度 東経139.069306度﻿ / 36.393306; 139.069306﻿ (麻屋百貨店)
開業日:  1934年（昭和9年）
閉業日:  1964年（昭和39年）
正式名称:  麻屋百貨店
商業施設面積:  1,324 m²
前身:  麻屋呉服店
後身:  前橋中央駐車場
最寄駅:  上毛電鉄中央前橋駅 JR両毛線前橋駅
最寄バス停:  群馬中央バス「立川町通り西」停留所
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| 旧麻屋呉服店 |
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  1936年発行『前橋観光案内』より
情報
用途:  店舗
施工:  木田組(木田保造)
構造形式:  鉄筋コンクリート造
建築面積:  375 m² 
延床面積:  1,324 m² 
階数:  地上3階地下1階
竣工:  1933年（昭和8年）11月
所在地:  群馬県前橋市千代田町2-8
座標:  北緯36度23分35.9秒 東経139度04分9.5秒﻿ / ﻿北緯36.393306度 東経139.069306度﻿ / 36.393306; 139.069306﻿ (旧麻屋呉服店)
文化財:  登録有形文化財
指定・登録等日:  2007年（平成19年）5月
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麻屋百貨店（あさやひゃっかてん）は、1934年（昭和9年）から1964年（昭和39年）まで群馬県前橋市にあった日本の百貨店である。
歴史・概要 > 百貨店時代

1934年（昭和9年）に手塚鎌五郎が麻屋百貨店として群馬県前橋市千代田町に群馬県で初の百貨店を開業したのが始まりである。
当時流行したアール・デコ様式を取り入れた建築や屋上の観覧車を持ち、第2次世界大戦前は近隣に大型百貨店が少なかったこともあり、流行の品揃えを求めて県内外から買い物客を集め、前橋市の繁華街の賑わいの中心となっていた。
1945年（昭和20年）8月5日の前橋空襲でも焼け残り、戦後復興を目指す市民に勇気を与えたが、1964年（昭和39年）に三越と提携して地元財界が前三百貨店を開いたため同年閉店し、百貨店としての30年間の歴史を閉じた。
歴史・概要 > 閉店後

百貨店閉店後は衣料品店などのテナントを集めて営業を続け、その後前橋市にぎわい観光課やザスパ草津のオフィシャルグッズ販売店ザスパーク前橋などが入居したり、地元アーティストによるイベントや市民の会合などに用いられた。
建物は1933年（昭和8年）11月に重要文化財の東本願寺函館別院（北海道函館市）等を手掛けた木田保造(1885年（明治18年） - 1940年（昭和15年）)の率いた木田組の施工で竣工した鉄筋コンクリート造地上3階、地下1階、延べ床面積約1,324m2。
アール・デコ様式を取り入れたテラコッタの装飾とタイル張りの外壁を持ち、漢数字の九を丸で囲んだ九曜の紋が施されていた。
2007年（平成19年）5月に麻屋4代目社長手塚道雄が図書館や古書などで調査した結果を元に旧麻屋呉服店として登録有形文化財となった。
歴史・概要 > 解体へ

しかし、2009年（平成21年）夏にその手塚道雄がパーキンソン病と診断され、後継者もテナントもいないことから、2010年（平成22年）8月から前橋市に相談をもちかけ、市に建物を寄贈して保存を図るよう何度も働きかけたが、2010年（平成22年）11月20日には当時の前橋市長高木政夫に100ページを超える関連資料と共に保存の要望書を提出するなどしたが、改修工事費用が最低3億円掛かるとして建物の解体を求められ、2010年（平成22年）12月の市長との会談の結果、解体して跡地を前橋市が買収する契約を2010年（平成22年）12月2日に締結した。
この解体決定の時点でも跡地利用の計画はなく、「跡地の利用法も決まっていない段階でなぜ工事を始める必要があったのか。商店街の店主たちにも残念がる声は多い。市が資金を貸して保存するべきだったのではないか」と批判され、2010年（平成22年）12月8日に前橋市の市民団体「前橋の『平和資料館』設立をめざす会」が保存の請願書を提出し、2011年（平成23年）1月には文化財保存全国協議会と日本建築家協会関東甲信越支部の保存問題委員会が前橋市長宛で保存の要望書を提出したが受け入れられず、2011年（平成23年）1月17日から始まった工事で解体されてしまった。
解体開始後の2011年（平成23年）2月7日に麻屋跡地を含む8番街区の再開発を公共事業として取組むことを発表し、2011年（平成23年）4月から基本構想検討委員会を設置して構想を策定すると発表した。2021年（令和3年）現在、跡地は前橋中央駐車場となっている。
脚注・出典

1 2 3 4 5 6   百貨店年鑑 昭和16・17年度, 日本百貨店通信社, (1941-1-25), pp. 44
1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22  “旧麻屋ビル：県内初の百貨店、解体進む 手塚社長「建物守れず心苦しい」”. 毎日新聞 (毎日新聞社):  群馬版 23面. (2011年1月10日)
1 2 3 4 5 6  “空襲くぐり抜けた旧麻屋百貨店、解体始まる”. 朝日新聞 (朝日新聞社):  群馬版 29面. (2011年1月19日)
1 2 3 4 5 6  “前橋中心街の登録文化財 旧麻屋、きょうにも解体 跡地に複合施設”. 上毛新聞 (上毛新聞社). (2011年1月17日) [要ページ番号]
1 2 3 4 5  『木田保造』木田組、1941年。 [要ページ番号]
1 2 3 4 5  “市の意向で解体へ 国有文化財 前橋の「旧麻屋百貨店」”. 東京新聞 (東京新聞社):  群馬版 22面. (2010年12月10日)
1 2 3 4 5  “アール・デコ調のレトロビル、商店街低迷で解体”. 読売新聞 (読売新聞社):  群馬西版 31面. (2010年12月5日)
↑  “あしたを選ぶ 前橋市長選【上】中心商店街 店舗減少、打開策は”. 朝日新聞 (朝日新聞社):  群馬版 31面. (2012年2月5日)
1 2 3  “旧麻屋百貨店ビル：保存を求め請願書 前橋市長に市民団体”. 毎日新聞 (毎日新聞社):  群馬版 25面. (2010年12月9日)
1 2 3 4  “旧麻屋百貨店 解体始まる 創業家「救えなかった…」”. 東京新聞 (東京新聞社):  群馬版 22面. (2011年1月18日)
↑  “旧麻屋百貨店ビルの保存求め要望書”. 毎日新聞 (毎日新聞社):  群馬版 29面. (2011年1月16日)
↑  “8番街区再開発、公共事業に 前橋市、文化施設を検討”. 朝日新聞 (朝日新聞社):  群馬版 35面. (2011年2月8日)
[脚注の使い方]
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札幌南環状道路

札幌南環状道路（さっぽろみなみかんじょうどうろ）は、札幌市都心部の交通混雑緩和と、周辺市町村との広域的な交通体系作りを目的に計画された地域高規格道路候補路線である。
北海道開発局公式HP上の「平成20年度 道路事業の概要」「地域高規格道路の整備状況」によると、札幌市を起点、北広島市を終点としていた。
2023年6月20日に「札幌環状型高速交通体系整備を考える会」が開かれ、その中で構想がまとめられた。札樽自動車道札幌西ICの西側にJCTを新設し、途中、宮の森、藻岩、真駒内、福住の4カ所にICを設け、道央自動車道大谷地ICに接続する片側2車線の高架道路が想定されている。
KADNAY

| KADNAY |
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出身地:  ウクライナ
ジャンル:  インディー・ポップ エレクトロ・ポップ ポップ・ロック
活動期間:  2012年 - 現在
レーベル:  УМИГ Мьюзик
公式サイト:  http://kadnay.com/

メンバー:  ドミトロ・カドナイ フィリップ・コリャデンコ
KADNAY(カドナイ)とはウクライナの音楽グループである。
概要

ウクライナ語・ロシア語・英語で歌う。作詞・作曲は主にメンバー２人が行っており、英語の歌詞はドミトロが書いている。
グループ名はドミトロの姓に由来する。
来歴

2012年にウクライナにてソロ活動をしていたドミトロ・カドナイがフィリップ・コリャデンコを加えたことにより結成。
2014年にファーストアルバム『KADNAY』をリリースし、ウクライナ各地をプロモーションツアーで回る。1年半後、セカンドアルバム『23FLOOR』をリリース。
2017年2月、ユーロビジョン・ソング・コンテストのウクライナ代表選考大会(通称「Vidbir」)に出場。準決勝3にて『Freedom In My Mind』を歌うも敗退。決勝へは進めなかった。
同年12月、Yuna Music Awardで「Pop Group of the Year」にノミネートされる。
翌2018年2月、再びユーロビジョン・ソング・コンテストのウクライナ代表選考に出場。『Beat Of The Universe』を歌い、準決勝で3位となり決勝進出。最終結果は3位に終わった。
2018年5月19日、Золота Жар-птицяと呼ばれる音楽賞の「Нові імена」部門にノミネート。また、インディーズ部門では受賞した。
メンバー

ドミトロ・カドナイ(宇：Дмитро Каднай/露：Дмитрий Каднай)
1989年11月23日生まれ。ドニプロペトロウスク出身。
フィリップ・コリャデンコ(宇：Філіп Коляденко/露：Филипп Коляденко)
1993年4月13日生まれ。スームィ出身。コメディアンの父(ドミトロ・コリャデンコ(Дмитро Коляденко))とプロデューサーの母(オレーナ・コリャデンコ(Олена Коляденко))との間に生まれる。
作品

シングル
Моя слабость (2014)
Мне больше не нужна ты (2014)
Не кусай (2014)
4y (2014)
I Don't Belong To You (2014)
Give me fire (Maiak remix) (2015)
Symphony Of Love (2015)
Hitchcock (2016)
You Know How I Roll (2016)
Freedom In My Mind (2017)
Lonely (2017)
Відчуваю (2017)
Відчуваю (Remix) (2017)
Beat Of The Universe (2018)
Притулись до мене (2018)
Полон (2019)
Santiago (2020)
Dance.Disco.Party (2020)
Война и Путин не нужны в мире (2022)
アルバム
KADNAY (2014)
23FLOOR (2016)
Відчуваю (2017)
Полон (2019)
ミュージックビデオ
Feeling so right (2011)
Взлетаем (2012)
Моя слабость (2014)
The Time (2014)
Мне больше не нужна ты (2014)
Океан (2015)
Symphony Of Love (2016)
Hitchcock (2016)
Empty Shades (2016)
Відчуваю (2017)
TILO (2018)
Колискова (2018)
Disco Girl (2019)
Полон (2019)
自動車死亡事故

自動車死亡事故（じどうしゃしぼうじこ）は自動車によって引き起こされる交通死亡事故である。
その原因のほとんどはドライバーの意識集中低下によるものとされ、居眠り運転、漫然運転、飲酒運転、携帯・スマートフォン等を使用しながらの運転といった原因のパターンがある。
主なパターン

歩行者が自動車に轢かれ死亡するパターン（轢死）
自動車同士あるいは自動車とその他の車両（バイク・自転車・列車等）とが衝突（正面衝突・追突）し、その衝撃・影響で当該車両に乗っている人が死亡するパターン
自動車が障害物と衝突し、その衝撃・影響で乗っている人が死亡するパターン
自動車が崖や橋などの高所から転落して乗っている人が死亡するパターン
日本 > 統計

日本の平成20年の交通死亡事故件数は5025件で、車両相互の事故が45%（2309件）、車両単独が20%（985件）、人対車両の事故が34%（1692件）、その他1%だった。
日本 > 法律

自動車の運転により人を死傷させる行為等の処罰に関する法律
危険運転致死傷罪
過失運転致死傷罪
アメリカ

ミシガン州車両法
無謀運転致死罪 - 無謀な運転によって他人を死亡させた場合（15年以下の自由刑若しくは2500ドル以上１万ドル以下の罰金又はその併科）。
交通法規違反致死罪 - 自動車運転中に罰金刑以上の交通法規違反により人を死亡させた場合（1年以下の自由刑若しくは2000ドル以下の罰金又はその併科）。
イギリス

道路交通法
危険運転致死罪 - 道路又はその他の公共の場所で自動車等の危険運転で他人を死亡させた場合（14年以下の拘禁刑）。
不注意・身勝手運転致死罪 - 道路又はその他の公共の場所で相当な注意力を欠いたような状態で自動車等を運転し他人を死亡させた場合（5年以下の拘禁刑若しくは罰金又はその併科）。
フランス

刑法（自動車等運転過失致死罪）
安全義務・注意義務違反で他人を死亡させた場合（5年以下の拘禁刑及び7万5000ユーロ以下の罰金）。
安全義務・注意義務を明らかに意図的に怠って発生した場合（7年以下の拘禁刑及び10万ユーロ以下の罰金）。
2以上の安全義務・注意義務違反に該当する場合（10年以下の拘禁刑及び15万ユーロ以下の罰金）。
文人画研究会

| 文人画研究会 |
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正式名称:  一般財団法人文人画研究会
現況:  2021年（令和3年）現在、継続中。
種類:  一般財団法人
法人番号:  6030005017213 
設立日:  2014年（平成26年）
外部リンク:  http://dokugajuku.jp/
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一般財団法人文人画研究会（いっぱんざいだんほうじん　ぶんじんがけんきゅうかい）は、書画や古文書類の蒐集や保存、画や詩文から読み取った情報のデータベース化など、近世の日本人が共有していた知的遺産を現代に活かす目的で結成された団体。公式の英語表記はGeneral foundational juridical person Literary artist's style painting research society。
古美術の評価鑑定を目的とした美術批評はおこなっていない。
概要

江戸時代化政期（1804～30）に活躍した儒者として知られる頼山陽（らいさんよう　1780-1832）を中心とする笑社（のちに「真社」と改名）の社中であった文人画家を中心に、近世の頭脳集団が共有していた精神世界を分析し、その情報を提供するために設立された。
平成20年（2008）4月に任意団体「文人画研究会」として活動を開始し、平成 26年（2014）12月1日より「一般財団法人文人画研究会」と改名。江戸時代の文人画家が遺した精神文化を現代に蘇らせる活動として「読画塾」を運営。文人画に関する情報を収集し、中国学・宗教学・図像学・法律学などを専攻する役員・研究員による画像分析および文字情報を公開する場として、「文人画展」「古画展観席」を開催している。
出版物

『清娯帖―梅逸の茶会席図案』（文人画研究会 2008年9月刊）
『読画入門―浦上春琴の論画詩に学ぶ』（文人画研究会 2010年3月刊）
『読画稿』（一般財団法人文人画研究会 2015年8月刊）
『法住経と法住記』（一般財団法人文人画研究会 2018年11月刊）
『十六羅漢図の原点』（一般財団法人文人画研究会 2019令和元年11月刊）
『笑社論集』（一般財団法人文人画研究会 2021年9月刊）
『寛政の聖蹟図―『孔子行状図解』と文人藝術の創生』（一般財団法人文人画研究会 2023年3月刊）
定期刊行物　 文人画情報誌『読画塾』（2012年5月創刊）
別冊 読画塾「山本梅逸《茗讌品目》の世界」（賣茶流家元 友仙窟 開創100周年記念号）特集　売茶流の歴史：流祖・八橋売茶翁―初　　 代友仙窟・友仙―二代友仙窟・友松―三代友仙窟・友正―賣茶流アルバム╱山本梅逸《茗讌品目》の世界（一般財団法人文人画研究会編　汲古書院2015年12月刊）
別冊 読画塾Ⅱ「英訳《法住経》《法住記》」　Dharmasthiti sūtra（P. Dhammaṭṭha Sutta）Mahā Arhat Nandhimitra nirdeśa Dharmasthiti Vyākaraṇa（P. Mahā Arahant niddesa Dhammaṭṭha Vyākaraṇa）Text translated into Chinese by Xuan-zang（一般財団法人文人画研究会編　汲古書院2020年1月刊）
解放社

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本社所在地:   日本 〒162-0041 東京都新宿区早稲田鶴巻町525-3
業種:  情報通信業
事業内容:  出版、新聞発行
外部リンク:  日本革命的共産主義者同盟革命的マルクス主義派（解放社の公式サイトを兼ねる）
特記事項：日本革命的共産主義者同盟革命的マルクス主義派の公然拠点。
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解放社（かいほうしゃ）は、日本の出版社（任意団体）。新左翼組織「日本革命的共産主義者同盟革命的マルクス主義派」（革マル派）の公然拠点になっており、公安警察による捜査対象の一つになっている。本社は東京都新宿区早稲田鶴巻町にあり、支社が日本各地に点在している。
本社近くには派出所がある。また、革マル派関連組織の「学創社」もあり、ここには革マル派系全学連書記局が存在する。また革マル派関連組織の連絡先となっているアパートもある。
概要

出版物はおもに革マル派や同派活動家の著作物が多い。また、定期刊行物として、革マル派の機関紙『解放』（週刊）・『新世紀』（隔月刊）がある。『新世紀』は有限会社KK書房が発売元となっている（住所は解放社と同じ）。
支社

北海道支社
北海道札幌市北区北37条西7丁目4番10号 創文ビル
東海支社
愛知県名古屋市中区千代田3丁目18番30号
北陸支社
石川県金沢市高尾台2丁目243番地
関西支社
大阪府大阪市東淀川区豊新5丁目6番5号
九州支社
福岡県福岡市南区野間2丁目9の12
沖縄支社
沖縄県浦添市城間3丁目26番13号
かつては宜野湾市新城に所在していたが、2011年3月13日をもって浦添市に移転した。
早碁名人戦

早碁名人戦（はやごめいじんせん）は、日本の囲碁の棋戦。1954年（昭和29年）に開始された関西棋院早碁名人戦と、1956年（昭和31年）に開始された日本棋院早碁名人戦が行われた。それぞれ1961年まで、各8、6期で終了。後継棋戦はこの二つが統合された十段戦。多くの棋戦の持時間が10時間だった当時、持時間4時間、一日打切りの棋戦として実施された。
関西棋院早碁名人戦

大阪に本社のあった産経新聞では、1952年に日本経済新聞で王座戦が開始されたことに刺激を受け、1954年に関西棋院独自棋戦として早碁名人戦を創設した。
関西棋院早碁名人戦 > 歴代優勝者と挑戦手合

（左が優勝者）
1954年 窪内秀知 -
1955年 窪内秀知 -
1956年 半田道玄 2-1 窪内秀知
1957年 鯛中新 2-1 半田道玄
1958年 鯛中新 2-0 橋本宇太郎
1959年 東野弘昭 2-? 鯛中新
1960年 橋本宇太郎 2-0 東野弘昭
1961年 佐藤直男 2-0 橋本宇太郎
日本棋院早碁名人戦

主催 産経東京本社（産経時事掲載）
日本棋院早碁名人戦 > 方式

出場者は日本棋院の棋士。
トーナメント戦で、第1期は決勝三番勝負、第2期以降は前年優勝者とトーナメント優勝者の挑戦手合三番勝負。
コミは4目半。
持時間は各4時間。
日本棋院早碁名人戦 > 歴代優勝者と挑戦手合

（左が優勝者）
1956年 坂田栄男 2-0 曲励起
1957年 宮下秀洋 2-1 坂田栄男
1958年 宮下秀洋 2-0 高川格
1959年 杉内雅男 2-1 宮下秀洋
1960年 藤沢朋斎 2-1 杉内雅男
1961年 藤沢朋斎 2-0 坂田栄男