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アイスランド人の名前
文化的影響

アイスランドでは、電話帳といった人名簿は名字ではなくファーストネームがアルファベット順に並んでいる。曖昧さを低減するため、電話帳はさらに、職業別の一覧にもなっている。同様の名前-父称のスタイル（例: イワン・ペトローヴィチ Ivan Petrovich）が歴史的に使用されていたロシアでは、大多数の人々が名字を名乗ることを余儀無くされ、父称はミドルネームや会話の際の敬称として使われている。
アイスランド人は正式には他者をファーストネームで呼ぶ。例として、旧首相のヨハンナ・シグルザルドッティルは'Ms' シグルザルドッティルではなく、ファーストネームあるいはフルネームで呼ばれる。
もし同じ集団にJónという名前の人物が二人おり、一方がJón Einarsson、もう一方がJón Þorlákssonとすると、Jón Einarssonは"Jón Einars"と呼ばれ、Jón Þorlákssonは "Jón Þorláks" と呼ばれることがある。これらの2人の人物と同時に会話する場合は、付属する "son" は使う必要はなく、父親の名前がニックネームの様に用いられる。しかし、多くの人々は代わりにミドルネームで呼ばれるため、このような状況は一般的ではない。
アイスランド人歌手・女優のビョークは芸名ではなく、単純に自分のファーストネームを使用している（フルネームはBjörk Guðmundsdóttir）。アイスランド人は彼女のことを正式か非公式かにかかわらず「ビョーク」と呼ぶ。もしインタビュアーが英語風の呼び方にこだわるのであれば、"Ms Björk"が使われる。
それぞれの人物が父称を使用している結果として、家族内には通常様々なラストネームが存在する。父親がJón Einarsson、母親がBryndís Atladóttirである場合、子供は父称を用いればÓlafur JónssonとSigríður Jónsdóttirとなる。母称を用いるのならば、Ólafur BryndísarsonとSigríður Bryndísardóttirとなる。
アイスランドの命名制度は、特に若い子供を伴った家族海外旅行の際に問題を引き起こすことがある。これは、北欧圏から離れた場所の人々はアイスランド人の慣習に馴染みがなく、子供が親と同じ名字を持っていると考えるからである。
しかしカナダ、マニトバ州のアイスランド人コミュニティーといった外国に居住するアイスランド出身の人々は、伝統的なアイスランドの命名制度を保持していないことが多い。代わりに、居住する国の命名慣習を一般的に取り入れている。多くの場合は、新しい国に移住してきた先祖の父称を姓として使用し続けている。
アイスランド人の父称による命名システムを示す家系図の一例。
この例では父親の名が「Stefán Gunnarsson」（ステファン・グナーソン）であり、息子が「Róbert」（ロバート）、娘が「Harpa」（ハルパ）であることを示している。
この例に従えば、息子のフルネームは「Róbert Stefánsson」（ロバート・ステファンソン）、娘のフルネームは「Harpa Stefánsdóttir」（ハルパ・ステファンドッティル）となる（Stefánの後に付くsは「〜の」の意。）。
超微細構造

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: この項目では、原子物理学の用語 (Hyperfine structure) について説明しています。 原子物理学の別の用語については「微細構造 (原子物理学)」をご覧ください。  生物学の用語 (ultrastructure) については「微細構造」をご覧ください。
水素原子における微細構造(fine structure)と超微細構造(hyperfine structure)の模式図
超微細構造（英: Hyperfine structure）とは、原子物理学において、原子や分子のエネルギー準位（あるいはスペクトル）に現れる小さなシフトや分裂である。超微細構造は、原子核とその原子核位置における場との相互作用(超微細相互作用、英: Hyperfine interaction)により起こる。
原子の超微細構造は、原子核の磁気双極子モーメントと電子がつくる磁場との相互作用や、原子核の電気四重極モーメントと原子内の電荷分布がつくる電場勾配（英語版）との相互作用から生じる。
分子の超微細構造は、一般に上記2つの効果が支配的だが、他に分子内の異なる磁性原子核が持つ磁気モーメント間の相互作用や、核磁気モーメントと分子の回転によって発生する磁場との間の相互作用も含まれる。
超微細構造と微細構造(fine structure)は異なるものである。微細構造では、電子スピンがつくる磁気モーメントと電子の軌道角運動量との相互作用がエネルギーシフトを起こす。超微細構造では、原子核とその内部に生じる電場や磁場との相互作用がエネルギーシフトが起こす。超微細構造のエネルギーシフトは微細構造のエネルギーシフトに比べて桁違いに小さい。微細構造のスケールが数ミリ電子ボルトであるのに対し、超微細構造のスケールは10-12電子ボルトである。
歴史

超微細構造は19世紀末に既にアルバート・マイケルソンにより光学的に観測されていた。しかし、説明は1920年代の量子力学に依らなければできなかった。1924年にヴォルフガング・パウリは核磁気モーメントを理論的に提案した。
原子の超微細構造に関する初期の理論は、1930年にエンリコ・フェルミによって、任意の角運動量を持つ価電子を1個含む原子について与えられた。この構造のゼーマン分裂は、同年末にサミュエル・ゴーズミットとロバート・バッチャーによって議論された。1935年、H. Schüler と Theodor Schmidt は、ユウロピウム、カシオピウム（ルテチウムの旧称）、インジウム、アンチモン、水銀の超微細構造の異常を説明するために、核四重極モーメントの概念を提案した。
理論

超微細構造の理論は電磁気学に由来し、（電気単極子を除く）原子核の多極子モーメント（英語版）と内部で発生する場との相互作用からなる。ここでは、まず、原子の場合についての理論を導く。この理論は分子内の各原子核にも適用できる。その後、分子の場合に特有な追加効果について議論する。
理論 > 原子の超微細構造 > 磁気双極子 (Magnetic dipole)

→詳細は「磁気双極子」を参照
超微細ハミルトニアンにおいて支配的な項は、普通、磁気双極子項である。ゼロでない核スピン \mathbf {I} を持つ原子核は磁気双極子モーメントを持ち、次式で与えられる：
 {\boldsymbol {\mu }}_{\text{I}}=g_{\text{I}}\mu _{\text{N}}\mathbf {I} ,
ここで g_{\text{I}}はg因子、  \mu _{\text{N}}は核磁子である。
磁場が存在する場合、磁気双極子モーメントに関連付けられたエネルギーが存在する。原子核の磁気双極子モーメントμIが、磁場B中に置かれたとき、ハミルトニアンの項は次式で与えられる：
 {\hat {H}}_{\text{D}}=-{\boldsymbol {\mu }}_{\text{I}}\cdot \mathbf {B} .
外部から磁場が印加されていない場合、原子核が感じる磁場は、電子の軌道角運動量(ℓ)とスピン角運動量(s)に由来するものである：
 \mathbf {B} \equiv \mathbf {B} _{\text{el}}=\mathbf {B} _{\text{el}}^{\ell }+\mathbf {B} _{\text{el}}^{s}.
理論 > 原子の超微細構造 > 磁気双極子 (Magnetic dipole) > 電子軌道角運動量による磁場 (Electron orbital magnetic field)

電子の軌道角運動量は、外部のある固定点（原子核の位置）に対する電子の運動から生じる。原子核に対してrの位置にある、電荷-eを持つ1個の電子の運動がつくる原子核位置での磁場は、次式で与えられる：
 \mathbf {B} _{\text{el}}^{\ell }={\frac {\mu _{0}}{4\pi }}{\frac {-e\mathbf {v} \times -\mathbf {r} }{r^{3}}},
ここで-rは電子に対する原子核の位置を示す。ボーア磁子 \mu _{\text{B}}を用いて表すと以下のようになる：
 \mathbf {B} _{\text{el}}^{\ell }=-2\mu _{\text{B}}{\frac {\mu _{0}}{4\pi }}{\frac {1}{r^{3}}}{\frac {\mathbf {r} \times m_{\text{e}}\mathbf {v} }{\hbar }}.
mevは電子の運動量pで置き換えられ、r×p/ħはħを単位とする軌道角運動量ℓである：
 \mathbf {B} _{\text{el}}^{\ell }=-2\mu _{\text{B}}{\frac {\mu _{0}}{4\pi }}{\frac {1}{r^{3}}}\mathbf {\ell } .
多電子原子の場合、この表現は、全軌道角運動量 \mathbf {L} を用いて一般的に書かれ、電子ごとに和を取り、射影演算子 \varphi _{i}^{\ell }を使用する。ここで




∑

i




ℓ


i


=

∑

i



φ

i


ℓ



L



{\textstyle \sum _{i}\mathbf {\ell } _{i}=\sum _{i}\varphi _{i}^{\ell }\mathbf {L} }

である。軌道角運動量の射影Lzが明確に定義されている状態においては、 \varphi _{i}^{\ell }={\hat {\ell }}_{z_{i}}/L_{z}と書けて、以下の式が与えられる：
 \mathbf {B} _{\text{el}}^{\ell }=-2\mu _{\text{B}}{\frac {\mu _{0}}{4\pi }}{\frac {1}{L_{z}}}\sum _{i}{\frac {{\hat {\ell }}_{zi}}{r_{i}^{3}}}\mathbf {L} .
理論 > 原子の超微細構造 > 磁気双極子 (Magnetic dipole) > 電子スピン角運動量による磁場 (Electron spin magnetic field)

電子のスピン角運動量は、粒子に固有の性質であり電子の動きには依存しない。しかし、角運動量は角運動量である。荷電粒子の角運動量は磁気双極子モーメントをつくり、それが磁場の源となる。スピン角運動量sを持つ電子は、次の式で与えられる磁気モーメントμsを持つ：
 {\boldsymbol {\mu }}_{\text{s}}=-g_{s}\mu _{\text{B}}\mathbf {s} ,
ここで、gsは電子スピンのg因子である。マイナス符号は電子が負に帯電しているためである（同じ質量を持つ、それぞれ負と正に帯電した粒子が等価な経路を移動すると、同じ角運動量を持つが電流は逆方向に流れると考える）。
点の双極子モーメントの磁場μsは以下で与えられる：
 \mathbf {B} _{\text{el}}^{s}={\frac {\mu _{0}}{4\pi r^{3}}}\left(3\left({\boldsymbol {\mu }}_{\text{s}}\cdot {\hat {\mathbf {r} }}\right){\hat {\mathbf {r} }}-{\boldsymbol {\mu }}_{\text{s}}\right)+{\dfrac {2\mu _{0}}{3}}{\boldsymbol {\mu }}_{\text{s}}\delta ^{3}(\mathbf {r} ).
理論 > 原子の超微細構造 > 磁気双極子 (Magnetic dipole) > 電子の全磁場とその寄与 (Electron total magnetic field and contribution)

超微細ハミルトニアンに対する磁気双極子の寄与全体は次のように与えられる：
 {\begin{aligned}{\hat {H}}_{D}={}&2g_{\text{I}}\mu _{\text{N}}\mu _{\text{B}}{\dfrac {\mu _{0}}{4\pi }}{\dfrac {1}{L_{z}}}\sum _{i}{\dfrac {{\hat {\ell }}_{zi}}{r_{i}^{3}}}\mathbf {I} \cdot \mathbf {L} \\&{}+g_{\text{I}}\mu _{\text{N}}g_{\text{s}}\mu _{\text{B}}{\frac {\mu _{0}}{4\pi }}{\frac {1}{S_{z}}}\sum _{i}{\frac {{\hat {s}}_{zi}}{r_{i}^{3}}}\left\{3\left(\mathbf {I} \cdot {\hat {\mathbf {r} }}\right)\left(\mathbf {S} \cdot {\hat {\mathbf {r} }}\right)-\mathbf {I} \cdot \mathbf {S} \right\}\\&{}+{\frac {2}{3}}g_{\text{I}}\mu _{\text{N}}g_{\text{s}}\mu _{\text{B}}\mu _{0}{\frac {1}{S_{z}}}\sum _{i}{\hat {s}}_{zi}\delta ^{3}{\left(\mathbf {r} _{i}\right)}\mathbf {I} \cdot \mathbf {S} .\end{aligned}}
第1項は、電子軌道角運動量に由来する磁場における原子核双極子のエネルギーを示す。第2項は、電子スピンの磁気モーメントに起因する場と原子核双極子の「有限距離」の相互作用のエネルギーを表す。最後の項は、フェルミ接触項として知られ、原子核双極子とスピン双極子との直接相互作用に関係し、原子核の位置で有限の電子スピン密度を持つ状態（s軌道に不対電子を持つ状態）でのみゼロでない。詳細な核磁気モーメント分布を考慮すると、異なる式が得られるかもしれないと議論されている。
\ell \neq 0の状態のとき、次のような形で表すことができる
 {\hat {H}}_{D}=2g_{I}\mu _{\text{B}}\mu _{\text{N}}{\dfrac {\mu _{0}}{4\pi }}{\dfrac {\mathbf {I} \cdot \mathbf {N} }{r^{3}}},
ここで：
 \mathbf {N} ={\boldsymbol {\ell }}-{\frac {g_{s}}{2}}\left[\mathbf {s} -3(\mathbf {s} \cdot {\hat {\mathbf {r} }}){\hat {\mathbf {r} }}\right].
微細構造が微細構造に比べ小さい場合（LS結合になぞらえてIJ結合と呼ばれることもある）、IとJは良い量子数であり、 {\hat {H}}_{\text{D}} の行列要素はIとJの対角として近似することができる。この場合（軽元素について一般的に当てはまる）、NをJに投影することができ（ここで、J = L + Sは全電子角運動量である）、次のようになる：
 {\hat {H}}_{\text{D}}=2g_{I}\mu _{\text{B}}\mu _{\text{N}}{\dfrac {\mu _{0}}{4\pi }}{\dfrac {\mathbf {N} \cdot \mathbf {J} }{\mathbf {J} \cdot \mathbf {J} }}{\dfrac {\mathbf {I} \cdot \mathbf {J} }{r^{3}}}.
この式は一般的に次のように書かれる
 {\hat {H}}_{\text{D}}={\hat {A}}\mathbf {I} \cdot \mathbf {J} ,





⟨



A
^



⟩



{\textstyle \left\langle {\hat {A}}\right\rangle }

は超微細構造定数で、実験によって決定される。I⋅J = 1⁄2{F⋅F − I⋅I − J⋅J}  （ここでF = I + Jは全角運動量）であるため、次のようなエネルギーが得られる：
 \Delta E_{\text{D}}={\frac {1}{2}}\left\langle {\hat {A}}\right\rangle [F(F+1)-I(I+1)-J(J+1)].
この場合、超微細相互作用はランデの間隔則を満たす。
理論 > 原子の超微細構造 > 電気四極子 (Electric quadrupole)

スピン I\geq 1を持つ原子核は電気四重極モーメントを持つ。この場合、一般的にランク2 Q_{ij}のテンソルによって表され、その成分は次のように与えられる：
 Q_{ij}={\frac {1}{e}}\int \left(3x_{i}^{\prime }x_{j}^{\prime }-\left(r'\right)^{2}\delta _{ij}\right)\rho {\left(\mathbf {r} '\right)}\,d^{3}\mathbf {r} ',
ここでiとjは1から3までのテンソルのインデックスで、xiとxjはそれぞれiとjの値に応じて、空間変数x、y、zを表す。δijはクロネッカーのデルタ、ρ(r)は電荷密度を示す。3次元のランク2テンソルである四重極モーメントは32 = 9成分を持つ。成分の定義から、四重極テンソルは対称行列(Qij = Qji)であり、トレースがゼロ(



tr
⁡
Q
=

∑

i



Q

i
i


=
0


{\textstyle \operatorname {tr} Q=\sum _{i}Q_{ii}=0}

)であることは明らかであり、既約表現では5つの成分しか持たない。既約球テンソルの表記法を用いると次のように表される：
 T_{m}^{2}(Q)={\sqrt {\frac {4\pi }{5}}}\int \rho {\left(\mathbf {r} '\right)}\left(r'\right)^{2}Y_{m}^{2}\left(\theta ',\varphi '\right)\,d^{3}\mathbf {r} '.
電場中の電気四重極モーメントのエネルギーは、電場の強さではなく、電場勾配に依存する。電場勾配は






q
_

_




{\textstyle {\underline {\underline {q}}}}

で表され、ナブラと電場ベクトルの外積によって与えられるランク2のテンソルである：
 {\underline {\underline {q}}}=\nabla \otimes \mathbf {E} ,
その成分は以下である：
 q_{ij}={\frac {\partial ^{2}V}{\partial x_{i}\,\partial x_{j}}}.
ここでも、これが対称行列であることは明らかであり、原子核位置における電場の発生源は完全に原子核の外側の電荷分布であるため、これは5成分の球テンソル T^{2}(q)として表すことができる：
 {\begin{aligned}T_{0}^{2}(q)&={\frac {\sqrt {6}}{2}}q_{zz}\\T_{+1}^{2}(q)&=-q_{xz}-iq_{yz}\\T_{+2}^{2}(q)&={\frac {1}{2}}(q_{xx}-q_{yy})+iq_{xy},\end{aligned}}
ここで以下のような関係がある（*は共役を示す）:
 T_{-m}^{2}(q)=(-1)^{m}T_{+m}^{2}(q)^{*}.
ハミルトニアンの四重極項は以下のようになる：
 {\hat {H}}_{Q}=-eT^{2}(Q)\cdot T^{2}(q)=-e\sum _{m}(-1)^{m}T_{m}^{2}(Q)T_{-m}^{2}(q).
一般の原子核は軸対象に近いため、全ての非対角要素はほとんどゼロである。このため、原子核の電気四重極モーメントはQzzで代表されることが多い。
理論 > 分子の超微細構造

分子の超微細ハミルトニアンには、各原子について、先述した原子に関する項（スピン I>0の場合の磁気双極子項とスピン I\geq 1の場合の電気四重極項）が含まれる。二原子分子の磁気双極子項はFroschとFoleyによって初めて導出され、その結果として得られた超微細パラメータはFrosch and Foley parametersと呼ばれる。
上記の効果に加え、分子の場合に特有の効果がいくつかある。
理論 > 分子の超微細構造 > 核スピンースピン間直接作用 (Direct nuclear spin–spin)

スピン I>0を持つある原子核は、ゼロでない磁気モーメントを持ち、磁場の発生源であると同時に他の全ての核磁気モーメントの合成場によってエネルギーを持つ。それぞれの磁気モーメントと他の磁気モーメントがつくる場とのドット積の総和が、超微細ハミルトニアンにおける直接核スピン–スピン項 {\hat {H}}_{II}を与える。
 {\hat {H}}_{II}=-\sum _{\alpha \neq \alpha '}{\boldsymbol {\mu }}_{\alpha }\cdot \mathbf {B} _{\alpha '},
ここでαとα'はそれぞれエネルギーに寄与する原子核と磁場の発生源となる原子核を表す添字である。原子核角運動量と双極子の磁場の項で双極子モーメントの式を代入すると、次のようになる
 {\hat {H}}_{II}={\dfrac {\mu _{0}\mu _{\text{N}}^{2}}{4\pi }}\sum _{\alpha \neq \alpha '}{\frac {g_{\alpha }g_{\alpha '}}{R_{\alpha \alpha '}^{3}}}\left\{\mathbf {I} _{\alpha }\cdot \mathbf {I} _{\alpha '}-3\left(\mathbf {I} _{\alpha }\cdot {\hat {\mathbf {R} }}_{\alpha \alpha '}\right)\left(\mathbf {I} _{\alpha '}\cdot {\hat {\mathbf {R} }}_{\alpha \alpha '}\right)\right\}.
理論 > 分子の超微細構造 > 核スピンー回転 (Nuclear spin–rotation)

分子内の核磁気モーメントは、分子のバルク回転に伴う角運動量T(核内変位ベクトルはR）がつくる磁場の中に存在する
 {\hat {H}}_{\text{IR}}={\frac {e\mu _{0}\mu _{\text{N}}\hbar }{4\pi }}\sum _{\alpha \neq \alpha '}{\frac {1}{R_{\alpha \alpha '}^{3}}}\left\{{\frac {Z_{\alpha }g_{\alpha '}}{M_{\alpha }}}\mathbf {I} _{\alpha '}+{\frac {Z_{\alpha '}g_{\alpha }}{M_{\alpha '}}}\mathbf {I} _{\alpha }\right\}\cdot \mathbf {T} .
理論 > 分子の超微細構造 > 小さな分子の超微細構造 (Small molecule hyperfine structure)

上述の相互作用による超微細構造の典型的で単純な例は、シアン化水素(1H12C14N)の基底振動状態での回転遷移である。ここで、電気四重極相互作用は14N原子核によるものであり、超微細核スピン-スピン分裂は窒素14N (IN = 1)と水素1H (IH = 1⁄2)の間の磁気結合によるものであり、水素スピン-回転相互作用は1H原子核によるものである。分子内の超微細構造に寄与するこれらの相互作用は、影響の大きい順に列挙されている。サブドップラー法は、HCNの回転遷移における超微細構造を識別するために用いられてきた。
HCNにおける超微細構造遷移の双極子選択則は \Delta J=1,  \Delta F=\{0,\pm 1\}である。ここで、Jは回転量子数、Fは核スピンを含めた全回転量子数( F=J+I_{\text{N}})を指す。最も低い遷移( J=1\rightarrow 0)は超微細三重項に分裂する。選択則を用いると、 J=2\rightarrow 1の遷移やそれ以上の双極子遷移の超微細パターンは、超微細六重項の形になる。ただし、これらの成分の1つ( \Delta F=-1)が回転遷移の強度に占めるのは、 J=2\rightarrow 1のとき、わずか0.6%である。この寄与はJが増加するにつれて減少する。したがって、 J=2\rightarrow 1以上では、超微細パターンは、3つの非常に間隔の狭い強い超微細成分( \Delta J=1,  \Delta F=1)と、2つの間隔の広い成分から構成される；1つは中央の超微細三重項に対して低周波数側にあり、もう1つは高周波数側にある。これらの外れ値（Jは許容双極子遷移の上限回転量子数）はそれぞれ遷移全体の強度の約 {\tfrac {1}{2}}J^{2}を持つ。連続したより高いJの遷移の場合、個々の超微細成分の相対的な強度と位置には小さいが有意な変化がある。
測定

超微細相互作用は、原子および分子スペクトルや、フリーラジカルや遷移金属イオンの電子常磁性共鳴スペクトルなど、さまざまな方法で測定できる。
応用 > 天体物理学

超微細分裂は非常に小さいため、遷移周波数は通常、光学領域（波長100 nm ~ 1 mm）でなく、ラジオ波やマイクロ波（サブミリメートルとも呼ばれる）周波数の領域にある。
超微細構造は、星間物質中のHI領域で観測される21cm線を生み出す。
カール・セーガンとフランク・ドレイクは、水素の超微細遷移は時間と長さの基本単位として用いるに足る普遍的な現象であると考え、パイオニア探査機の金属板や後のボイジャーのゴールデンレコードに記した。
サブミリ波天文学において、ヘテロダイン受信機は、星形成領域や若い星状天体などの天体からの電磁信号を検出するために広く使用されている。観測された回転遷移の超微細スペクトルの隣接する成分間の間隔は、通常、受信機の中間周波数バンドに収まるほど小さい。光学的深さは周波数によって異なるため、超微細成分間の強度比は、それらの本来の（または光学的に希薄な）強度とは異なる（これがいわゆるHyperfine anomalyであり、シアン化水素HCNの回転遷移でよく観測される）。したがって、光学的深さをより正確に測定することが可能になり、天体の物理的パラメーターを導き出すことができる。
応用 > 核分光法

核分光法（英語版）では、物質の局所構造（英語版）を調べるために原子核が利用される。これらの方法では主に、対象原子核（プローブ）とその周囲の原子やイオンとの超微細相互作用が用いられる。メジャーな方法として、核磁気共鳴、メスバウアー分光法、摂動角相関法がある。
応用 > 核技術

原子蒸気レーザー同位体分離（英語版）(AVLIS)プロセスでは、ウラン235とウラン238の光学遷移における超微細分裂を利用して、ウラン235原子のみを選択的に光イオン化する。その後、イオン化された粒子を非イオン化された粒子から分離する。正確な波長の光線を供給するために、精密に調整された色素レーザーが使用される。
応用 > 国際単位系における秒とメートルの定義への利用

超微細構造の遷移を利用して、非常に高い安定性、再現性、およびQ値を持つマイクロ波ノッチフィルタを作ることができる。これは非常に精密な原子時計の基礎として利用できる。遷移周波数という用語は、原子の2つの超微細準位間の遷移に対応する放射の周波数を示し、f = ΔE/hに等しい（ΔEは準位間のエネルギー差であり、hはプランク定数）。通常、セシウム原子やルビジウム原子の特定の同位体の遷移周波数が、これらの時計の基礎として使用される。
超微細構造遷移を利用した原子時計は、その精度の高さから秒の定義の基礎として用いられる。2019年以降、1秒は以下のように定義されている。
秒（記号は s）は、時間のSI単位であり、セシウム周波数  、すなわち、セシウム133原子の摂動を受けない基底状態の超微細構造遷移周波数を単位 Hz (s に等しい) で表したときに、その数値を  と定めることによって定義される。
1983年10月21日、第17回国際度量衡総会は、メートルという単位を、1秒の 1/299,792,458 の時間間隔で真空中の光が進む経路の長さと定義した。
応用 > 量子電気力学の精密試験

水素とミューオニウムにおける超微細分裂は、微細構造定数αの値を測定するために用いられてきた。他の物理系でのαの測定値との比較は、量子電気力学の精密なテストを可能にする。
応用 > イオントラップ量子コンピューティングにおける量子ビット

トラップされたイオンの超微細準位は、イオントラップ量子コンピューティングにおける量子ビットの保存によく使われる。超微細状態の寿命は非常に長く、実験的には10分程度であることが知られている（準安定電子準位は1秒程度）。
状態のエネルギー分離に関連する周波数はマイクロ波領域にあり、マイクロ波放射を使用して超微細遷移を駆動することが可能である。しかし、現在のところ、特定のイオンに焦点を合わせることができるエミッターは存在しない。その代わりに、一対のレーザーパルスの周波数差（離調(detuning)）を必要な遷移の周波数に等しくすることで、遷移を駆動することができる。これは本質的に誘導ラマン遷移である。さらに、近接場勾配を利用して、約4.3マイクロメートルの距離にある2つのイオンをマイクロ波で個々に直接扱うことができる
パイオニア探査機の金属板に描かれた超微細遷移
マーニー (映画)

| マーニー |
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 Marnie
 予告編より
監督:  アルフレッド・ヒッチコック
脚本:  ジェイ・プレッソン・アレン（英語版）
原作:  ウィンストン・グレアム（英語版） 『マーニー（英語版）』
製作:  アルフレッド・ヒッチコック
出演者:  ティッピ・ヘドレン ショーン・コネリー
音楽:  バーナード・ハーマン
撮影:  ロバート・バークス（英語版）
編集:  ジョージ・トマシーニ（英語版）
製作会社:  ユニバーサル・ピクチャーズ
配給:  ユニバーサル・ピクチャーズ
公開:   1964年7月22日  1964年8月29日
上映時間:  130分
製作国:   アメリカ合衆国
言語:  英語
製作費:  $3,000,000（見積値）
興行収入:   $7,008,912
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マーニーとマーク
『マーニー』（Marnie）は、 アルフレッド・ヒッチコック監督による1964年のアメリカ合衆国のサイコスリラー映画（英語版）。出演はティッピ・ヘドレンとショーン・コネリーなど。幼少期のトラウマから異常な行動をとってしまう女性と、彼女を救い出そうとする男の心理的葛藤をミステリー仕立てで描いている。原作はウィンストン・グレアム（英語版）の1961年の同名小説（英語版）。
日本では『マーニー/赤い恐怖』のタイトルでビデオ発売されたこともあった。
ヒッチコックが作曲家バーナード・ハーマンと組んだ最後の映画である。
ストーリー

マリオン・ホランドと名乗る女性が、税務コンサルティング会社の社長シドニー・ストラット（マーティン・ガベル）の元に、推薦状なしで就職し、数ヵ月後、会社の金庫から1万ドル近くを盗んで逃走する。マリオンは本名マーガレット（マーニー）・エドガーであり（ティッピ・ヘドレン）、髪の色や身分を変えてバージニア州に渡り、フォリオという名の馬の厩舎に住み着く。そして、ボルチモアで経済的に援助している病身の母バーニス（ルイーズ・レイサム）を訪ねる。
フィラデルフィアに出版社を持つ裕福な男やもめ、マーク・ラットランド（ショーン・コネリー）は、仕事でストラットと会う。彼は盗難事件のことを知り、以前訪れたときのマーニーを思い出す。数ヵ月後、メアリー・テイラーという偽名のマーニーは、偶然にもマークの会社に応募し、彼に認められ採用される。マークと一緒に週末の残業をしていたマーニーは、雷雨の中、パニック発作を起こす。マークは彼女を慰め、キスをする。二人は社交的に付き合い始める。マーニーは悪い夢に悩まされており、赤い色は極端な感情的反応を引き起こすことがあることがわかる。
やがてマーニーはマークの会社から金を盗み、再び逃亡する。マークは彼女を追って、フォリオを飼っている馬小屋にたどり着く。彼は彼女を脅迫して自分と結婚させるが、マークの元義姉でマークに恋するリル（ダイアン・ベイカー）はこれを悔やむ。リルはマークがマーニーと結婚して以来、かなりの金額を費やしていることを知り、疑念を抱く。新婚旅行の船上で、マーニーはマークと寝るのを拒み、マークは最初彼女の意思を尊重していたが、ついには彼女をレイプしてしまう。翌朝、彼女は船内のプールで溺れようとするが、マークに助けられる。
リルはマーニーの母親がまだ生きていて、ボルチモアに住んでいることを知ってマークに密告する。マークは私立探偵を雇い、調査を依頼する。一方、リルはマークがマーニーに「ストラットに返済した」と話しているのを聞いて、いたずら心でストラット夫妻をラトランド邸のパーティに招待する。ストラットはマーニーに気づくが、マークは何も言わないように説得する。その後、マーニーが追加の強盗を認めると、マークは被害者に弁償して告訴を取り下げさせるよう働きかける。
マークはマーニーのご機嫌を取って、フォリオを自分たちの屋敷に連れてくる。キツネ狩りの最中、フォリオに乗るマーニーは逃げ出す。奔放に駆け回ったフォリオはジャンプに失敗して脚を骨折し、地面に横たわって痛みに悲鳴を上げる。マーニーは必死で近くの家に駆け込み、銃を手に入れ、馬を撃って安楽死させる。悲しみに打ちひしがれたマーニーは銃を持ったまま家に帰り、そこでマークのオフィスの鍵を見つける。そして、事務所に行き金庫を開けるが、金に手を付けることができず、そこにマークが駆けつける。
マークはマーニーをボルチモアに連れて行き、母バーニスと引き合わせ、マーニーの過去について真実を引き出そうとする。雷雨の中、二人は到着する。バーニスが娼婦だったことが明らかになると、マーニーは長い間抑圧されていた記憶がよみがえる。幼い頃、バーニスの客の一人（ブルース・ダーン）は、雷雨の中で怯えるマーニーをなだめようとしたが、彼がマーニーに触れるのを見て、バーニスは彼が痴漢をしようとしていると思い、彼に襲いかかる。男にかわされた彼女は転んで脚を負傷する。怯えたマーニーは母を守ろうと、暖炉の火かき棒で男の頭を殴り、それが致命傷となって男は死亡したのだった。バーニスは警察に、自分が男を殺したと自供し、マーニーがその出来事を忘れてくれるように祈ったのだった。彼女は未婚の若い頃に妊娠したことがあり、ずっとマーニーを愛していたと言う。自分の行動の背景を知ったマーニーは、マークに助けを求め、彼は彼女を助けると約束する。二人は強く抱き合いながら彼女の生家を去っていく。
ストーリー > ヒッチコックの登場シーン

序盤で、金を奪って逃走中のマーニーがホテルに投宿して部屋に向かうシーンに登場し、カメラの方を見る。
→「アルフレッド・ヒッチコックのカメオ出演一覧」も参照
キャスト

| 役名 | 俳優 | 日本語吹替> NETテレビ版 | 日本語吹替> ソフト版 |
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| マーニー・エドガー （盗癖のある美女） | ティッピー・ヘドレン | 二階堂有希子 | 魏涼子 |
| マーク・ラトランド （ラトランド社の若社長） | ショーン・コネリー | 若山弦蔵 | てらそままさき |
| シドニー・ストラット （会計事務所社長） | マーティン・ガベル（英語版） | 勝田久 | 水野龍司 |
| リル・マインウェアリング （マークの亡妻の妹） | ダイアン・ベイカー | 池田昌子 | 斉藤恵理 |
| バーニス・エドガー （マーニーの母） | ルイーズ・ラサム（英語版） | 麻生美代子 | 竹口安芸子 |
| ラトランド・エドガー | アラン・ネイピア（英語版） | 高橋正義 |  |
| ボブ | ボブ・スウィーニー（英語版）　 | 緑川稔 |  |
| 刑事 | ヘンリー・ベックマン（英語版）　 | 北村弘一 |  |
| スーザン・クラボン | マリエット・ハートレイ | 森ひろ子 |  |
| 船乗り ※回想シーンのみ | ブルース・ダーン | 納谷六朗 | 鈴木佑治 |
| サム・ウォード | S・ジョン・ロウナー（英語版）　 | 吉沢久嘉 |  |
| ジェシカ・コットン | キンバリー・ベック（英語版） | 増山江威子 |  |
| ストラット夫人 | ルイーズ・ロリマー（英語版）　 | 中村紀子子 |  |
| アーティ |  | 城山知馨夫 |  |
| 不明 その他 |  | 細井重之 高村章子 渡辺典子 | 小山武宏 岩崎ひろし 後藤哲夫 藤貴子 高下三佳 宮沢きよこ 山岸治雄 坂井恭子 土門敬子 里郁美 |
日本語吹替版スタッフ
| 演出 | 演出 | 山田悦司 |  |
| 翻訳 | 翻訳 | 進藤光太 |  |
| 効果 | 効果 | 赤塚不二夫 |  |
| 調整 | 調整 | 坂巻四郎 |  |
| 制作 | 制作 | グロービジョン | 東北新社 |
| 解説 | 解説 | 淀川長治 |  |
| 初回放送 | 初回放送 | 1969年4月13日 『日曜洋画劇場』 21:00-23:00 | 2012年11月2日 販売のBDに収録 |
※ショーン・コネリーのフィックス声優として知られる若山弦蔵が初めてコネリーを吹き替えた映画である[要出典]。
製作 > 企画

アルフレッド・ヒッチコックは、1961年にウィンストン・グレアムの小説『マーニー』の映画化の構想を練り始めた。彼は、そのころ発表した『サイコ』の脚本家であるジョセフ・ステファノに脚本執筆を依頼した。ステファノは膨大なメモを取り、161ページに及ぶ企画書を書き上げた。監督が主人公にと最初に指名したのは、当時既にモナコ公国の公妃であったグレース・ケリーだったが、モナコ市民が彼女の映画出演、特に性的に乱れた泥棒役での出演に反対したため、この企画を辞退した。また、1956年に大公レーニエ3世と結婚したとき、ケリーはMGMとの契約を履行していなかったので、他のスタジオで仕事をすることができなくなる可能性があった。グレース・ケリーの辞退の結果、ヒッチコックはこの作品を脇に置いて『鳥』（1963年）の制作に取り掛かった。
『鳥』を完成させたヒッチコックは、ウィンストン・グレアム小説の映画化に復帰した。ステファノはABCのテレビシリーズ『アウター・リミッツ』に出演するため、この企画から外れた。『鳥』の脚本を書いたエヴァン・ハンターは、『マーニー』をヒッチコックと共同企画し、何度か草稿を書いた。ハンターは原作にあるレイプシーンに不満を持っていた。観客が主人公の男性に同情しなくなると思ったからだ。しかし、監督はこのシーンにこだわり、どのように撮影するかハンターに説明した。
ヒッチコックは、監督が撮影のフレーミングをするときにするように、両手を挙げました。手のひらを広げ、指をそろえ、親指を伸ばして触れ、完璧な四角形を形成します。その手を私の顔のほうに動かしながら、まるでカメラが近づいてくるように、「エヴァン、彼が彼女に挿入するとき、そのカメラを彼女の顔に向けろ」と言ったのです。
ハンターはレイプシーンを含む草稿を書いたが、さらに代わりのシークエンスも書き、それを代わりに使うようヒッチコックに懇願している。1963年5月1日、ハンターはこのプロジェクトから解雇された。後任のジェイ・プレソン・アレンは、後にハンターに「あなたが悩んだシーンは、彼が映画を作る理由となったシーンなのよ。だからあなたはニューヨークへの帰りの切符を書いたのね。」と語った。ハンターがステファノの『マーニー』以前の仕事を知らなかったように、プレソン・アレンも、自分が3人目の脚本家であることを知らされていなかった。
作品の評価

Rotten Tomatoesによれば、批評家の一致した見解は「過度に不可解である登場人物を中心に展開する冷ややかに構成されたミステリ『マーニー』は、ヒッチコックが観客をより深い闇へと誘っていることがわかる。」であり、40件の評論のうち高評価は83%にあたる33件で、平均点は10点満点中7.30点となっている。
シムネルケーキ

| シムネルケーキ |
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 シムネルケーキ
種類:  フルーツケーキ
フルコース:  デザート
発祥地:   イギリス
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シムネルケーキ (英語: Simnel cake)はイギリスやアイルランドでレント（四旬節）期間の中ごろ（マザリングサンデイなど）やイースター（復活祭）に供されるケーキである。
概要

ドライフルーツを沢山入れて円形に焼き、切り分けて食べる。クリスマスケーキと似ているが、一般的に上部にイエスの十二弟子のうちユダを除いた十一弟子を象徴するという11個の突起（団子）を配置するのが特徴である。
シムネルケーキの語源は、ラテン語の simila（小麦粉）という説や、ランバート・シムネルから来ているなど諸説がある。
飾り付け

ケーキ上面の飾り付けはアーモンド粉を練ったマジパンの団子を11個並べる。この飾り付けはメイ・バイロンの料理書『Pot-Luck Cookery』(初版1914年)に見られ、なぜそのデザインになったのか根拠が何も書かれていないことから、さらに昔から伝わるスタイルの応用とも考えられる。レシピには「ベジタリアン向け」として紹介されるものもある。
飾り付けの11という数字はイエスの12弟子の12からユダの分の1を除いた数字であり、最後の晩餐を象徴するとされる一方で、これはビクトリア朝以降の解釈であって、起源は明らかではないという説がある。それでもBBCの女性向け番組にゲスト出演した人気料理研究家メアリー・ベリー（英語版）のように、復活祭の行事食として定着したシムネル・ケーキの由来は、かつて行儀見習いに出された少女たちが里帰りを許されると、実家の母親への手土産として雇い主の家で焼いたのが始まりという説は広く支持されている。復活祭ではなく、四旬節の断食明けのごちそうのひとつだったとする説もある。
材料

シムネルケーキは次の材料を使って焼き、口当たりは軽い。小麦粉、砂糖、バター、卵、香料、ドライフルーツ、生の柑橘類の果皮およびその砂糖漬けを用いる。ケーキの生地あるいはアーモンドペーストの香り付けにオレンジ花水やブランデーを加える場合もある。現代のレシピではマジパンやアーモンドは表面の装飾にとどまらず、シート状に伸ばしてケーキ生地の層と層を仕切るように敷く例もある。焼き時間は少なくとも90分かかることから、ケーキ型の内側にベーキングシートを2重3重に敷く、またマジパンが焦げてしまわないように厚手の包装紙などで覆うというコツがある。
成り立ち

このケーキは中世にはすでに焼かれていたと考えられ、当時はパンの焼き方にならい、生地を一度、煮てから焼いたことが示唆されている。伝承によるとそれと関連して1745年から1930年代の間に編み出されたレシピであろうという説や、そのレシピではうまく焼けなかったと記しているのがサイモンとネリーというカップルで、生地を煮てから焼くのが正しいかどうか、ただ焼くのか、調理法を妥協した結果、今に伝わるレシピに落ち着いたとする説が最も一般的である。
ところがこのケーキにはほかにも逸話があり、イギリスとアイルランドの母の日と結び付けて語られたり、12世紀には若い女性が家事奉公に出されると、休暇に実家への手土産として焼かせてもらったとも伝わっている。しかしながらこの習慣は決して定着することはなく、20世紀後半には単にイースター（復活祭）のケーキと見なされている。
「シムネル」という名前の由来はおそらくラテン語の上質の小麦粉を意味する simila から派生したと考えられる。ただし明白な根拠はなく、「シムにしたパン」に言及した12世紀の資料は、ラテン語の原義を引いて「最高に白いパン」を意味すると理解されている。中世の哲学者John of Garland（英語）の解釈ではローマ時代から伝わるデザートのプラセンタケーキ（英語版）と比較し、蜂蜜と月桂樹の葉で香り付けをしたパン生地を伸ばし、チーズと交互に何層も重ねてから焼いたものをシムネルケーキの起源としている。伝承の中でランバート・シムネル　(1477年頃–1534年頃) がシムネルケーキの発案者だという説はよく広まっているし信憑性があるように感じてしまいがちだが、前述のようにこの人物が生まれるおよそ200年前には文中にケーキの名前が記され、シムネルの物語を述べた書籍の出版も20年ほど遡る。
シムネルケーキの作り方や形は町によって異なり、ベリー、ディヴァイジズ（英語）あるいはシュルーズベリーではそれぞれの特徴的なレシピで長年にわたり大量に焼いており、なかでもシュルーズベリーの味付けは最も人気を集めている。この地方でも、レシピの起源はランバート・シムネルに関係しているという伝承はよく耳にする。
関連文献

北野佐久子『季節を楽しむイギリスのお菓子』文化出版局、1998年。ISBN 457920641X。 NCID BA39602854。全国書誌番号:99032969。
岡田哲 編「シムネルケーキ」『コムギ粉料理探究事典』東京堂出版、1999年、156頁。ISBN 4-490-10518-5。全国書誌番号:21148073。
シムネルケーキの飾り付けの例。ヒヨコはイースターの象徴である卵を連想させる。
切り分けたところ。
ペストリー生地で覆い、装飾を施したシムネルケーキ (1869年の料理書より)
ミハイル1世 (コンスタンディヌーポリ総主教)

| ミハイル1世 |
| --- | --- |
 コンスタンディヌーポリ総主教
 
着座:  1043年
離任:  1059年1月21日
前任:  アレクシオス
後任:  コンスタンディノス3世
個人情報
出生:  1000年頃  ローマ帝国 コンスタンティノポリス
死去:  1059年1月21日  ローマ帝国 コンスタンティノポリス
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ミハイル1世キルラリオス（Μιχαήλ Α΄ Κηρουλάριος, Michael I Cerularius, 1000年頃 - 1059年1月21日）は、正教会のコンスタンディヌーポリ総主教（在位：1043年 - 1059年）。「ミハイル」は中世以降変化したギリシャ語・現代ギリシャ語の読みを反映した転写で、古典ギリシャ語の再建音風の転写をすれば、ミカエル1世ケルラリオスもしくはミカエール1世ケールーラリオスとなる。ミカエル・ケルラリオスとも表記される。
略歴

コンスタンディヌーポリ（コンスタンティノープル）に生まれる。ミハイル1世キルラリオスはローマ教皇レオ9世と、西方教会（カトリック教会）の東方教会（正教会）と異なる慣習、殊に無発酵パンを聖体礼儀（ミサ）において使用する西方教会の慣習について論争をした事で知られる（正教会では今日に至るまで発酵パンを用いる）。また、1054年の「東西教会の相互破門（後述）」時のコンスタンディヌーポリ総主教である。
ミハイル1世の時代、東ローマ帝国はコンスタンティノス9世モノマコス（在位：1042年 - 1055年）による失政やコンスタンティノス9世没後の内乱などにより衰退していた。このため皇帝イサキオス1世コムネノス（在位：1057年 - 1059年）は徴税を強化し、皇帝が与えた教会の財産を没収するに至った。総主教ミハイル1世はこれに対して反発したが、皇帝により逮捕された。こうした強硬策は、教会および民衆から、皇帝が反発を買う要因となった。
帝国が混迷を深める中、ミハイル1世は1059年に永眠した。
「東西教会の相互破門」に至る経緯

1054年に、総主教ミハイル1世が教皇レオ9世に対して宛てた手紙の中で、差出人（ミハイル1世）の称号は「全地総主教（Οικουμενικός Πατριάρχης, Ecumenical Patriarch）」と記載され、ミハイル1世が教皇であるレオ9世に対し「父」ではなく「兄弟」と呼びかけていた事が東西両教会間の争点となった。「全地総主教」の称号は、ローマ教皇の絶対的な権威と権限を侵しかねないものとして捉えられ、また教皇を「父」ではなく「兄弟」とコンスタンディヌーポリ総主教が呼ぶ事を認める事は、これもまたローマの権威を損ねるものとして捉えられたからであった。
こうした状況下で、ローマ側の使節としてコンスタンディヌーポリを訪れていたのは枢機卿フンベルトであった。フンベルトはニケア・コンスタンティノポリ信条におけるフィリオクェ問題、すなわち聖神が父からのみ発するとする文言を用いる東方教会と、聖霊は父と子から発するとする文言を用いる西方教会との間の論争において、「東方が勝手にフィリオケ（子より）の語を削除した」と強く主張し（実際は西方がフィリオケを後代に付加えた事は、現代の西方教会は認めている）、ミサにおける東方の執行形式を非難し、東方における神品の妻帯を批判し、さらにローマ教皇の絶対的な権威と権限を主張するなど、熱烈なローマ教皇至上主義者であった。
ミハイル1世はフンベルトに会う事を、西方の政治的理由に対する疑義から拒絶し、数ヶ月に亘って会見の機会を与えずにフンベルトを待たせた。ここに至って、レオ9世が既に3ヶ月前に永眠しており破門を行う事は不可能であったにも関わらず、フンベルトはミハイル1世とその同調者に対する破門状を、1054年6月16日にコンスタンディヌーポリ総主教の座所たるアギア・ソフィア大聖堂の宝座に叩きつけた。その際、アギア・ソフィア大聖堂の一人の輔祭が大聖堂を出て行ったフンベルトを追いかけて取りすがり、破門状を持ち帰って欲しいと懇願したが聞き入れられなかった。
これに対してミハイル1世は、フンベルトとその一行に対する破門を宣言した。これはノルマン人への対抗のために東西教会の関係改善を模索していた皇帝コンスタンティノス9世モノマコスの意に反するものであったが、結局のところミハイル1世とコンスタンディヌーポリ教会側のローマ教会への対抗措置を皇帝は抑える事は出来ず、フンベルトを中心とするローマ教会側の使節団の説得にも失敗した。
「東西教会の相互破門」の有効性

→詳細は「東西教会の分裂」を参照
この「相互破門」が東西教会の分裂を確定したと言われる事が多いが、既に述べたように、この破門は
既にローマ教皇レオ9世は永眠しており、ローマ側からの破門はフンベルト枢機卿個人の怒りによる独断の面が強い事
フンベルト枢機卿の破門状にある破門の対象が、東方の正教徒全てを指すのか明らかでない事
総主教ミハイル1世の破門宣告の対象はフンベルト個人とその同行者達だけであった事
以上の事由につき、東西教会の分裂がこれで確定したと考えるのは難しく、東西両教会のこの時点での破門は有効だったのかすら疑わしい程度のものである。既に
ローマ教皇（ローマ司教）の地位（教皇首位権問題）
聖像破壊論争
フィリオクェ問題
東ローマ帝国の事前承認を経ないローマ教皇によるカール大帝の戴冠
フォティオスの分離
スラヴ語奉神礼（典礼）の是非
を巡り、東西両教会の距離は広がっていた。従って、1054年の当該事件については、あくまで東西教会の相違を象徴する、分かりやすい事件の一つといった位置づけが妥当であろう。東西両教会の分裂が決定的とされるのは1204年の第4回十字軍がコンスタンディヌーポリを攻略・占領した事件においてである。なおこの相互破門は1965年に東西両教会双方から解消されているが、未だ東西両教会の相互領聖は実現されておらず、このことも相互破門を「東西教会の分裂の決定的事件」と位置付ける事に疑問符をつける根拠となる。
キリスト教諸教派の成立の概略を表す樹形図。更に細かい分類方法と経緯があり、この図はあくまで概略である。
現在のアギア・ソフィア大聖堂の夜景。周囲の4本のミナレットはオスマン帝国時代にモスクに転用された際に付け加えられたもの。
温泉 (秘)

| 温泉㊙大作戦 |
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ジャンル:  テレビドラマ
脚本:  清本由紀
監督:  合月勇、雨宮望
出演者:  森口瑤子 東幹久 高樹マリア（第4作 - ） 村田雄浩 野際陽子
製作
プロデューサー:  深沢義啓（朝日放送） 黒川浩行（ユニオン映画） 藤井貴憲（トレンド） 紺野生（トレンド）
制作:  朝日放送

放送
音声形式: ステレオ放送
放送国・地域:  日本

第1作 - 第16作 （土曜ワイド劇場）
オープニング: 歴代オープニングを参照
エンディング: 歴代エンディングテーマを参照
放送期間: 2004年2月21日 - 2015年10月24日
放送時間: 放送時間の変遷を参照
回数: 16
土曜ワイド劇場

第17作 - 第18作 （土曜プライム・土曜ワイド劇場）
エンディング: 歴代エンディングテーマを参照
放送期間: 2016年4月16日 - 8月13日
放送時間: 土曜 21:00 - 23:06
放送枠: 土曜ワイド劇場
放送分: 126分
回数: 2
土曜プライム・土曜ワイド劇場
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『温泉 (秘) 大作戦』（おんせんまるひだいさくせん）は、2004年から2016年まで朝日放送（現：朝日放送テレビ）とトレンドの制作により、テレビ朝日系で放送されたテレビドラマシリーズ。全18回。主演は森口瑤子。
正式タイトルは『温泉㊙大作戦』と表記される。
廃業の危機に瀕している日本全国の旅館を再建するため、城ノ内コンサルティングの社員が一丸となって最善を尽くすが、派遣先では必ず殺人事件が発生してしまう。最終的には社員が協力し合って、旅館の再建とともに事件までも解決する。
放送枠は「土曜ワイド劇場」（第1作 - 第16作）、「土曜プライム・土曜ワイド劇場」（第17作・第18作）。
当初は、2017年以降も放送予定だったが、レギュラー出演していた野際陽子が2017年6月13日に肺腺癌により病死、さらに第2作と第3作に出演していた朝丘雪路が2018年4月27日にアルツハイマー型認知症で死去したため、2016年の第18作をもってシリーズ完結となった。