stanford-oval/wikipedia huggingface dataset:
マジシャンズデッド
ストーリー

世界の裏で「魔法使い」の一族は平穏に暮らしていたが、世界政府が「世界中で起こっているテロは、魔法使いの仕業である」と公表し、「サイキッカー」による魔女狩り部隊「E.I.X.（エイクス）」を結成し、魔法使いの殲滅に乗り出した。
魔法使いの一族が住むグランツベリー村にE.I.X.の驚異が迫った時、魔法使いの少女クラリスが一族を守るためにE.I.X.に立ち向かった。
ゲームシステム

筐体にはグリップコントローラ・非接触型モーションセンサ、そして複数のボタンがついている。
このうち、グリップコントローラは壁のぼりを含む移動およびターゲットの切り替えに使用され、ボタンは格闘攻撃を繰り出すのに使用される。
魔法・超能力（スキルフォース）は、モーションセンサの上にのせるようにして手を画面に向けてかざすことによって発動する。この際親指を動かすことで相手に向かってスキルフォースが発射される。また、手を握って持ち上げることでオブジェクトや敵を持ち上げることができ、手を開くことで持ち上げたものを投げつけることができる。
大日本野史

『大日本野史』（だいにほんやし）は、後小松天皇（明徳年間）から仁孝天皇までの21代の帝王の治世を紀伝体で記した日本の歴史書。幕末期に徳山藩出身で後に有栖川宮に仕えた国学者飯田忠彦によって執筆され、嘉永4年（1851年）に完成した。全291巻。『野史』という略称で呼ばれることもある。
徳川光圀による歴史書『大日本史』が南北朝統一（明徳3年（1392年））をもって締めくくられているため、飯田がその続編執筆を志し、30年余りの月日をかけて完成された。原本は漢文体で書かれている。後に飯田が桜田門外の変に関与したとの容疑で逮捕されたことに抗議して自害したという事情もあって、原本は散逸して現存していないが、完成後に飯田が人に乞われて印刷に付されたものを元に、明治14年（1881年）に遺族の手で刊行された。
戦国武将や大名などの列伝が充実している。特に江戸幕府への配慮を必要とした江戸時代の部分よりも室町時代の記事の方が優れているといわれており、応仁の乱から封建制の再構築の過程の執筆に力が入っている。しかし、信頼性を欠くとされる史料を引いていること（例：陰徳太平記）や、飯田個人による執筆であるため、史料的な制約は免れず、三浦周行や黒板勝美からは正確さにやや欠けると指摘されている。
内容 > 本紀

巻之一　本紀第一　後小松天皇
巻之二　本紀第二　称光天皇
巻之三　本紀第三　後花園天皇
巻之四　本紀第四　後土御門天皇
巻之五　本紀第五　後柏原天皇
巻之六　本紀第六　後奈良天皇
巻之七　本紀第七　正親町天皇
巻之八　本紀第八　後陽成天皇
巻之九　本紀第九　後水尾天皇
巻之十　本紀第十　明正天皇
巻之十一　本紀第十一　後光明天皇
巻之十二　本紀第十二　後西天皇
巻之十三　本紀第十三　霊元天皇
巻之十四　本紀第十四　東山天皇
巻之十五　本紀第十五　中御門天皇
巻之十六　本紀第十六　桜町天皇
巻之十七　本紀第十七　桃園天皇
巻之十八　本紀第十八　後桜町天皇
巻之十九　本紀第十九　後桃園天皇
巻之二十　本紀第二十　光格天皇
巻之二十一　本紀第二十一　仁孝天皇（目次のみ）
内容 > 列伝　270巻

后妃伝3巻
皇子伝3巻
皇女伝1巻
皇族伝6巻
武将伝30巻（足利将軍家・織田氏・豊臣氏・徳川将軍家、ただし最終巻は目次のみ）
公族伝16巻（武将伝で扱った4家の庶流）
外戚伝2巻（徳川将軍家の外戚）
文臣伝10巻（京都朝廷の公家）
武臣伝158巻（諸大名）
儒林伝10巻（儒学者）- 藤原粛・朝山素心・三宅島・南村梅軒など
歌人伝1巻 - 頓阿・城了・紀俊長など
孝子伝3巻 - 宗運・川井正直・徐徳政など
義勇伝3巻 - 天野孫七郎・鳥井勝高・清水宗治など
貞烈伝3巻 - 細川ガラシャなど
方伎伝3巻 - 塚原卜伝など
隠逸伝1巻
任侠伝1巻 - 道無・曾呂利新左衛門・前田利大など
姦臣伝1巻 - 石田三成
叛臣伝1巻 - 九戸政実・天草時貞
逆臣伝2巻 - 赤松満祐・三好義継・惟任光秀
釈氏伝2巻（仏教僧） - 亮禅・天海・沢庵など
外国伝10巻 - 明・清・朝鮮・琉球・蝦夷・台湾・安南・占城など
コンパイル丸

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種類:  株式会社
本社所在地:   日本 千葉県松戸市新松戸二丁目154番地
設立:  2016年4月19日
業種:  情報・通信業
法人番号:  6040001095071 
事業内容:  コンピューターゲームの製作
代表者:  仁井谷正充（代表取締役）
資本金:  284万円
発行済株式総数:  27,600株
外部リンク:  https://www.compile-o.com/
テンプレートを表示
コンパイル丸株式会社（コンパイル）は、千葉県に拠点を置く日本のゲームメーカー。「コンパイル○」名義でゲームソフトを展開している。
落ち物パズルゲーム『ぷよぷよ』で知られるコンパイルの創業者である仁井谷正充が、自身が開発した落ち物パズルゲーム『にょきにょき』を販売するために設立した。
後に、『ぷよぷよ』の原型として当時開発途中だったMSX用ソフト『どーみのす』のデータを元に『どみのん』として完成させ、500本限定販売が行われた。
代表作

にょきにょき たびだち編 - ニンテンドー3DS用ダウンロードソフト / 2016年11月16日配信開始
どみのん - プロジェクトEGG用ダウンロードソフト / 2017年6月22日配信開始・500本限定販売
マジック:ザ・ギャザリング 燃え尽きぬ炎

| マジック:ザ・ギャザリング 燃え尽きぬ炎> 漫画 |
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作者: 日森よしの（漫画） 村山吉隆（脚本） ウィザーズ・オブ・ザ・コースト（原作）
出版社: アスキー・メディアワークス
掲載誌: 電撃マ王
レーベル: 電撃コミックス
発表号: 2010年4月号 - 2011年6月号
巻数: 全2巻
テンプレート - ノート
プロジェクト: 漫画
ポータル: 漫画
『マジック:ザ・ギャザリング 燃え尽きぬ炎』（マジック:ザ・ギャザリング もえつきぬほのお）は、日森よしの漫画、村山吉隆脚本、ウィザーズ・オブ・ザ・コースト原作による日本の漫画作品。アスキー・メディアワークスの『電撃マ王』にて2010年4月号から2011年6月号まで連載された。単行本は全2巻。
概要

ウィザーズ・オブ・ザ・コーストのトレーディングカードゲーム『マジック:ザ・ギャザリング』を題材としており、ウィザーズ社が出版する小説『The Purifying Fire』（日本語未訳）がベースとなっている。しかし、日本での漫画化に際し大幅な修正が加えられており、例えば主人公のチャンドラ・ナラーも設定年齢が低くなり、外見も日本漫画的な可愛いものへと変更されている。そのため、小説とはかなりのギャップがある。
書誌情報

日森よしの漫画、村山吉隆脚本、ウィザーズ・オブ・ザ・コースト原作『マジック:ザ・ギャザリング 燃え尽きぬ炎』アスキー・メディアワークス〈電撃コミックス〉、全2巻
2010年11月27日、ISBN 978-4-0486-8993-9
2011年6月27日、ISBN 978-4-0487-0753-4
モーターランド三河

座標: 北緯34度59分44.35秒 東経137度27分6.02秒﻿ / ﻿北緯34.9956528度 東経137.4516722度﻿ / 34.9956528; 137.4516722
| 概要 |
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所在地:   日本 愛知県新城市作手岩波字長ノ山60-6
営業期間:  9:00～18:00（5～9月） 9:00～17:00（3～4月、10～11月） 9:00～16:00（12～2月）
フルコース
コース長:  1200m
ラップレコード:  44秒115 （2015年11月29日） 柴田 健次  （ランサー）
A・Bコース
コース長:  800m
ラップレコード:  25秒069 （2014年2月23日） 寺村 元之  （ロードスター）
Cコース
コース長:  450m
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国土地理院の航空写真（2006年）
モーターランド三河（モーターランドみかわ）は、愛知県新城市作手地区（旧作手村）にある自動車用サーキット。
歴史

2003年（平成15年）10月31日に作手高原カートランド（つくでこうげんカートランド）としてオープン。2012年（平成24年）12月1日にはコースを延長し、高速セクションと低速セクションからなるテクニカルなサーキットへ生まれ変わった。
特徴

レンタル車両を数台有し、初心者から上級者まで気軽にサーキット走行を楽しむ事ができる。
コース内容

テクニカルなレイアウトのAコース・CコースとハイスピードなレイアウトのBコースに加え、BコースとCコースを繋いだフルコースという4つのレイアウトで機能させることが可能である。
また、いずれのコースもグリップ走行、ドリフト走行が可能である。
コース内容 > フルコース（B+Cコース）

全長：1,200 m
幅員：10～15 m
最大直線長：250 m
コース内容 > Aコース・Bコース

全長：800 m
幅員：10～15 m
最大直線長：250 m
コース内容 > Cコース

全長：450 m
幅員：10 m
所在地

愛知県新城市作手岩波字長ノ山60-6
交通アクセス

東海環状自動車道豊田松平ICより車で約35分。
東名高速道路豊川ICより車で約50分。
東名高速道路豊田ICより車で約60分。
浦山可児

| うらやま かじ 浦山 可児 |
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本名:  浦山 顕（うらやま けん）
別名義:  宇山 けん（うやま けん）
生年月日:   (1979-09-04) 1979年9月4日（45歳）
出生地:   日本 兵庫県
国籍:   日本
血液型:  B型
職業:  俳優
活動期間:  1999年 -
活動内容:  俳優
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浦山 可児（うらやま かじ、旧芸名：宇山 けん1979年9月4日 - ）は、日本の俳優。兵庫県西宮市出身。本名は浦山 顕（うらやま けん）。太田プロダクション所属。元・片岡鶴太郎の付き人。
来歴

1999年 - 2003年 トリオのコントグループ「昭和サーカス」として単独公演などコント舞台中心に活動。一時はケーエープロダクションに所属。
2003年 - 2006年 関西を中心に舞台、テレビ、映画等で役者活動。
2006年2月 片岡鶴太郎に師事し上京。単独の住み込み付き人に。
2009年11月 片岡鶴太郎付き人卒業。
出演 > テレビドラマ

土曜ワイド劇場 終着駅シリーズ（テレビ朝日）
有閑倶楽部（日本テレビ）
ハンチョウ〜警視庁安積班〜5 (TBS)
土曜ワイド劇場 人類学者・岬久美子の殺人鑑定5（テレビ朝日）
『仮面ライダー鎧武』（テレビ朝日）
『仮面ライダードライブ』(テレビ朝日）
『志村座』(フジテレビ)
月曜名作劇場「温泉殺人事件シリーズ 有馬温泉殺人事件」（TBS）- 2016年5月30日 - 服部伸之 役
出演 > テレビ

ものまねグランプリ（日本テレビ）
鶴太郎のキッチンリフォーム（石川テレビ）
風人の画布（群馬テレビ）
まる得マガジン《自分を磨く立ち居振る舞い スマートなマナー》（NHK教育）
※ 関西時代の出演歴は除く
出演 > 舞台

ひとり芝居『ええ、もちろんひとりじゃ出来ません。』2010年9月4日（新宿ゴールデン街劇場、昼夜全2回）
ひとり芝居『ええ、もちろんひとりじゃ出来ません。vol.2』2011年3月5日公演（新宿ゴールデン街劇場、昼夜全2回）
LIVESプロデュース公演『結婚クリスマス』2011年12月 池袋シアターグリーン（BIG TREE THEATER）
二人芝居『黄金街の夢ものがたり』2013年4月5日〜6日（新宿ゴールデン街劇場）
劇団アドック本公演 『母』2013年11月8日〜10日（麻布区民センター） - 小林多喜二役
東京ミーコ＃4『ゴースト・レストラン』2015年8月(赤坂RED/THEATER)
※ 関西時代の出演歴は除く
アルドラ王国

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|  | 12世紀, 13世紀 - 1724年 |  → |
アルドラ王国は西アフリカ沿岸、現在のベナン南部に存在していた王国である。国名は王国の首都であった現在のアラダに因んだものである。アラダはまた、王国の主要都市であり、港町であった。現在のベナンでは君主制は廃止されているが、アルドラ王国の王族は現在も存続している。
概要

アラダ及びアルドラ王国は12世紀から13世紀にかけてモノ川沿いに定住していて、タド（フランス語版）から移住してきたアジャ人（英語版）の集団によって興ったと推定された。国王は長老の同意のもと王国を統治した。王国の権力は16世紀から17世紀初頭の大西洋奴隷貿易による奴隷貿易が盛んであったときに頂点に達した。15世紀半ばまでにアラダにはほぼ30,000人の人口がいた一方で、国全体では16世紀までにおよそ200,000の人口を抱えた。
名前

国名はさまざまに綴られる、例えば、Ardra、Ardrah、Ardres、Hardre、Arda、Arada、そしてArrada等である。この名前は王国の首都が現在のアラダによるものであることから知られている。
伝承

フォン人の口頭での言い伝えによると、現在のアラダに定着したアジャ人の移民たちはベナン南部に12、13世紀ごろモノ川沿いのタド（フランス語版）からやってきた。アジャ人たちは一般に、1600年頃までにベナン南部に相当する場所に定着した。コクポン、ドアクリン、テアグダンリンの3人の兄弟が 王国の支配を3人で分けたとき、コクポンはアラダ王国を統治し、大アルドラ王国の首都を領有した。ドアクリンはアボメイを建設(後のダホメ王国の首都)した。そしてテアグダンリンはアジャッチュで知られる小アルドラ、後にポルトガル人商人によってポルトノボ(文字通り、「新しい港町」の意)と呼ばれる(現在のベナンの首都)。
歴史

アジャ人（英語版）の入植者によって設立された、アルドラ王国は1600年にアジャ人の国家の中で最も有名になり、国王が臣従していたオヨ王国と国境を接した。アルドラは内陸国であったが、アルドラはオファー、ジャキン、そしてウィダーのような港の支配を維持した。したがってアルドラは奴隷貿易において重要な地位を持つようになるとともに、また、アルドラに奴隷貿易の義務をオヨに押し付けるという経済的手段を与えた。1640年から1690年にかけて、125,000人ほどの奴隷がアルドラから売却され、最盛期には1680年代だけで55,000人が売られた。
その後ダホメ王国が誕生し、元来アルドラ王国の一部であったアボメイの都市はダホメの首都になり、近隣のオヨ王国と渡り合えるほど十分に強く拡大した。ついには、ダホメはオヨを征服し、地域の主要な王国としての地位を確立した。
遅くとも1690年代までに、ダホメの拡大はアラダの北からの奴隷の供給を厳しく制限していた。同時にウィダーは西アフリカからの奴隷の最初の供給源として、アラダを超えた。このことは大いに地域でのアラダの比較的な力を弱体化させた。1724年、ダホメ王国はアラダを侵略し、3日間で、ダホメ国王軍は何千ものアルドラの兵士や市民を殺害した。8,000人以上のアルドラ人が捕らえられ全世界に奴隷として売られた。
海岸の港

奴隷は敵部族から捕らえられていて、ヨーロッパ人の奴隷商人に渡され、縛られてアメリカ大陸へと運ばれた。そのルートはかつてジャン＝ジャック・デサリーヌをハイチ帝国 (1804年-1806年)の建国に導き、また奴隷をも導き反乱を起こしたことで有名な将軍でハイチ革命の父、トゥーサン・ルーヴェルチュールが通った、という評判があった。
トゥーサン・ルーヴェルチュールとの接触

トゥーサン・ルーヴェルチュール歴史協会によると、ハイチ人の革命家でサン＝ドマング初の黒人知事であったルーヴェルチュールは、1724年にダホメ王国の侵攻によって殺害されたアルドラ王国の国王の跡継ぎで息子か兄弟だったガウ・ギヌー（英語版）の直系子孫であった。
歴史協会の情報源から引用することには、「陸軍大臣でアルドラ国王の弟であったガウ・ギヌーは、父の後を継いで自然に王位に就くことよりも、侵略後亡命するアルドラの兵士に同行することを選んだ。奴隷船の甲板の上でハンモックを与えられ、」 船はイスパニョーラ島に向けて航海して、奴隷はハイチで売られた。
アルドラ国王の一覧

名前と年月日はジョン・スチュワートのアフリカ諸国と支配者 (1989年著)より引用。
アホルホ・アジャ (1440年頃)
デ・ヌフィオン (1445年頃)
ジドミンバ (1450年頃)
ダスー (1458年頃)
ダッサ (1470年頃)
アジャクパ (1475年頃)
イェス (1498年頃)
アコンデ (1510年頃)
アマム (1520年頃)
アガニョン (1530年頃)
アグバングバ (1540年頃)
ヒュエズ (1550年頃)
アグバンデ (1560年頃)
キンハ (1580年頃)
ミンディ (1585年頃)
アコル (1587年頃 – 1590年頃)
コポン (1590年頃 – 1610年頃)
フヌングング (1610年頃 – ?)
ラマジ・ポコヌ (1660年頃)
テジフォン (1660年頃 – ?)
ギャッベ (? – ?)
デ・アジャラ (? – 1724年3月)
ダホメ支配下 (1724年3月 – 1742年)：
ミジョ (1742年 – ?)
不明 (? – 1845年)
デカ (1845年 – ?)
ガンホワ (? – ?)
ガンギア・シンジ (? – 1879年)
ギグラ・ノードン・グベノン・マウ (1879年 – 1894年2月4日)
フランス支配下：
ギグラ・グンフ・フグノン (1894年2月4日 – 1898年頃)
ジヘント (1898年頃 – 1923年12月15日)
ベナン独立後のアルドラの王：
ギグラ2世 (1954年 – 1991年頃)
クポデグベ・トギ・ジグラ（英語版） (1992年 – 現在)
堺紡績所

堺紡績所（さかいぼうせきじょ）とは、1870年（明治3年）に摂津国住吉郡堺町戎島（現在の大阪府堺市堺区戎島町）に建設された日本で2番目の機械紡績工場。大規模な工場としては、近代最初となる。所在地から戎島紡績所（えびすじまぼうせきじょ）とも呼ばれる。
概要

1866年（慶応2年）、薩摩藩が自藩における鹿児島紡績所の成果を生かして殖産興業を推進するために本格的な紡績工場建設を計画、大坂に近い堺の戎島に新しい蔵屋敷を建設する事を名目に用地を獲得した。1868年（明治元年）に薩摩藩士石河確太郎（正龍）を責任者として建設が開始された。同年暮れにはイギリスのミュール紡績機（ビギンズ商会製）2,000錘が鹿児島経由で堺に運び込まれた。1870年（明治3年）4月に蒸気機関の試運転が開始され、同年12月に本格稼動した。営業担当には五代友厚があたったが、業績は不振で廃藩置県を機に1872年（明治5年）5月に大蔵省勧農寮に買収された（後に内務省に移管）。石河は明治政府に登用されてそのまま責任者の任についた。1877年（明治10年）には明治天皇が関西行幸の折に視察に訪れている。
1878年（明治11年）に浜崎太平次・肥後孫左衛門に払い下げられる。翌年には業績不振により紡績機を放出、一部は宮城紡績会社（後の三居沢発電所）が利用した。浜崎没落後の1881年（明治14年）に川崎正蔵(後の川崎重工業の創始者)の代理人である川崎正左衛門の所有となり、「川崎紡績所」と改称した。1889年（明治22年）に川崎愛之輔（正左衛門の妹婿）を中心として設立された泉州紡績会社の中核工場となる。泉州紡績は工場所在地にちなんだ「戎印」を商標として採用してブランド化に成功、中国・香港市場に進出した。1903年（明治36年）に泉州紡績が岸和田紡績に買収・合併されると同社の工場として引き続き「戎印」ブランド商品を生産するが、後に施設の老朽化を理由に倉庫に転用され、1933年（昭和8年）に取り壊された。その後1939年（昭和14年）に木南車輌製造の工場が移転してきている。
龍雲寺

龍雲寺、竜雲寺（りゅううんじ、りょううんじ）
北海道標津町にある曹洞宗の寺院。 - 龍雲寺 (北海道標津町)
北海道札幌市北区にある浄土宗の寺院。 - 龍雲寺 (札幌市)
山形県上山市にある曹洞宗の寺院。 - 龍雲寺 (上山市)
東京都世田谷区にある臨済宗の寺院、大澤山龍雲寺。野沢龍雲寺とも。 - 龍雲寺 (世田谷区)
新潟県柏崎市にある曹洞宗の寺院。‐龍雲寺（柏崎市）
静岡県静岡市葵区にある曹洞宗の寺院。今川義元の母・寿桂尼の墓所・菩提寺。
静岡県浜松市中央区にある臨済宗の寺院。 - 龍雲寺 (浜松市)
山梨県南巨摩郡身延町にある曹洞宗の寺院。
富山県高岡市にある寺院。 - 龍雲寺 (高岡市)
長野県上高井郡小布施町にある浄土宗の寺院。
長野県佐久市にある曹洞宗の寺院。 - 龍雲寺 (佐久市)
岐阜県岐阜市にある寺院。 - 龍雲寺 (岐阜市)
三重県いなべ市にある臨済宗妙心寺派の寺院。 - 龍雲寺 (いなべ市)
京都府京都市伏見区にある天台宗寺院。 - 桃山善光寺(正式名、龍雲寺)
京都府福知山市字雲原575にある臨済宗妙心寺派の寺院。 - 龍雲寺 (福知山市)
大阪府和泉市にある寺院。 - 龍雲寺 (和泉市)
大阪府富田林市にある黄檗宗の寺院。 - 龍雲寺 (富田林市)
鳥取県大山町にある曹洞宗の寺院。 - 龍雲寺 (鳥取県大山町)
島根県浜田市にある曹洞宗の寺院。 - 龍雲寺 (浜田市)
山口県周南市にある臨済宗の寺院。- 本生山龍雲寺 (周南市)
宮崎県高鍋町にあった曹洞宗の寺院。現在は廃寺 - 龍雲寺 (宮崎県高鍋町)
台湾台北市にある寺院。 - 龍雲寺 (台湾)
アルフレッド・ロアジ

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 アルフレッド・ロアジ
生誕:  1857年2月28日 フランス
死没:   (1940-06-01) 1940年6月1日（83歳没） フランス
国籍:  フランス
職業:  神学者、聖書学者、司祭、教育者
代表作:  『福音と教会』（1902年）
流派:  近代主義 (カトリック)
宗教:  キリスト教
署名
 
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アルフレッド・フィルマン・ロアジ（Alfred Firmin Loisy, 1857年2月28日 - 1940年6月1日）は、フランスの神学者、聖書学者。その聖書研究によってカトリック教会における近代主義を代表する一人として知られる。ロワジーとも表記される。
マルヌ県アンブリエール（フランス語版）の農家出身。1879年にカトリック教会の司祭に叙階され、1889年から母校のパリ・カトリック学院で聖書の教授を務めた。聖書をカトリック教会の伝統的解釈によるのではなく、啓蒙期以来発展して来た近代の歴史学的、批判的方法によって研究することを主張した。この主張のためロアジは1893年に教授を辞めることになり、1902年に刊行した主著『福音と教会』を含む著書5冊が1903年に検邪聖省によってカトリック教会で禁書となった。1907年にローマ教皇ピウス10世が回勅で近代主義を批判、断罪したが、ロアジは教皇の意向に従わず反論を発表して1908年にカトリック教会から破門された。ロアジは1909年から1930年までコレージュ・ド・フランスで宗教史の教授を務めた。
ロアジのもっとも有名な言葉は『福音と教会』における「イエスは神の国を予告したが、到来したのは教会であった」である。これはキリスト教の本質は歴史的に拡大発展するキリスト教会の信仰の中に求めるべきものであるとの主張で、キリスト教を史的イエスの教えに基づかせようとしたハルナックの主張に反対したものである。
ユング (曖昧さ回避)

ユング（Jung）は、ドイツ系の姓。「若い」を意味する。
カール・グスタフ・ユング - スイスの精神科医・心理学者。
キャシー・ユング - アメリカのヴィクトリアン・ファッションやコルセットのマニア。
ジョージ・ユング - アメリカのコカイン密輸人。
セバスティアン・ユング - ドイツのサッカー選手。
フランツ・ヨーゼフ・ユング - ドイツの政治家。
ユング・フロイト - OVA『トップをねらえ!』の登場人物。
放出スペクトル

放出スペクトル（ほうしゅつスペクトル、英: Emission spectrum）は、原子や分子が低いエネルギー準位に戻る時に放出する電磁波の周波数のスペクトルである。
それぞれの原子の放出スペクトルは固有のものであり、そのため分光法によって、未知の化合物に含まれる元素を同定することができる。同様に、分子の放出スペクトルは、物質の化学分析に用いることができる。
放出

物理学において、放出とは、高エネルギーの量子状態にある粒子が光子を放出して低い状態に遷移する過程のことである。放出される光の周波数は、遷移エネルギーの関数となる。エネルギーは保存されるため、2つの状態でのエネルギーの差は、光子によって持ち去られるエネルギーに等しい。遷移によるエネルギー状態の変化は、非常に広範囲の周波数を作りうる。例えば、原子や分子内での電子の状態のカップリングでは、可視光が放出される（そのため、この現象は蛍光や燐光と呼ばれる）。一方、原子殻の遷移では、高エネルギーのガンマ線が放出され、核スピン遷移では低エネルギーの電波が放出される。
物体の放出力は、その物体からどれだけの量の光が放出されるかを決める。またシュテファン＝ボルツマンの法則から、物体のその他の特性にも関係しているかもしれない。多くの物質では、放出の量は、温度とスペクトル組成で決まり、色温度やスペクトル線として現れる。多くの波長の正確な測定により、物質を同定することができる。
放射光の放出は、半古典的量子力学によって記述できる。粒子のエネルギー準位と間隔は量子力学によって決まり、光は、系の自然周波数と共鳴すると遷移を引き起こす電磁場の振動として扱われる。量子力学の問題は、時間依存の摂動理論を用いて扱われ、フェルミの黄金律として知られる一般的な結果を導く。この記述は後に量子電磁力学に取って代わられたが、多くの場合では、この半古典的考え方も有用である。
起源

原子中の電子が、例えば熱せられることによって励起すると、与えられたエネルギーが電子を高いエネルギー軌道に押し上げる。電子が軌道を落ちて励起状態を脱すると、エネルギーは光子の形で再放出される。光子の波長は、2つの状態間のエネルギーの差によって決まる。これらの放出光子は、その元素の放出スペクトルとなる。
元素の放出スペクトルである特定の色しか現れないという事実は、特定の周波数の光のみが放出されているということを意味する。それぞれの周波数は、次の式により、エネルギーの関数で表される。
ここで、Eは光子のエネルギー、νは周波数、hはプランク定数である。これにより、特定のエネルギーを持った光子のみが原子から放出されるということが分かる。放出スペクトルの原理により、ネオンサインの色や炎色反応が説明できる。
ある原子が放出し得る光の周波数は、電子が取り得る状態に
依存する。励起されると、電子は高いエネルギー準位に上り、基底状態に戻る時に光が放出される。
上の図は、水素の可視光の放出スペクトルを表している。1つの水素原子だけが存在している場合には、1つの波長のみが観測される。サンプルには、様々な初期エネルギー状態を持つ多くの水素原子が存在し、異なったエネルギー状態に移るため、何本かのスペクトル線が見られる。
起源 > 分子からの放射

上記で議論した電子の遷移と同様に、分子のエネルギーも回転、振動等によって変わってくる。これらのエネルギー遷移は、しばしばスペクトル帯として知られる近い間隔のスペクトル線の群を作る。
放出スペクトル分光法

光は、様々な波長の電磁放射から成り立っている。そのため、原子やその化合物を炎やアーク放電で加熱すると、光の形でエネルギーを放出し始める。分光計を用いてこの光を分析すると、不連続なスペクトルが得られる。分光計は、光の波長ごとの成分を分離するために用いられる機械である。一連の線となって見られるスペクトルは、線スペクトルと呼ばれ、また原子に由来することから原子スペクトルとも呼ばれる。それぞれの元素は、異なった原子スペクトルを持つ。元素が決まった原子スペクトルを作ることは、原子が特定の定まった量のエネルギーを放射することを意味する。これより、電子は任意の量のエネルギーを持つことはできず、特定の定まった量のエネルギーを持つという結論が得られる。
放出スペクトルは、周期表上の元素によって異なるため、物体の組成を決定するのに用いることができる。1つの例は、地球に届く光を分析して恒星の組成を同定する天体分光学である。いくつかの元素は、熱することでその放出スペクトルを裸眼でも見ることができる。例えば、白金線を硝酸ストロンチウム溶液に浸して炎の中に入れると、ストロンチウム原子は赤い色の光を放出する。同様に、銅を炎の中に入れると、炎は緑色になる。このような明確な特徴により、元素の同定が可能である。ただし、全ての放出光が裸眼で見える訳ではなく、紫外線や赤外線が含まれる場合もある。
放出スペクトル分光法は、原子や分子が励起状態から低いエネルギー準位に遷移する際に放出される光子の波長を測定する分光法である。それぞれの元素は、その電子配置に従って特徴的な離散波長の光を放出し、それらを観測することで、サンプルの元素組成を同定することが出来る。放出スペクトル分光法は19世紀後半に発展し、これを理論的に説明しようとする試みは、量子力学の誕生に繋がった。
原子を励起状態にする方法には様々なものがある。蛍光分光法では電磁放射、粒子線励起X線分析では光子やその他の重粒子、エネルギー分散型X線分析や蛍光X線分析では、電子やX線光子と相互作用させる。最も単純な方法はサンプルを熱する方法で、サンプル中の原子同士の衝突により、励起状態になる。この方法は、アンデルス・オングストロームが1850年代に離散輝線を初めて観測した時に行った方法でもある。
輝線は、量子化されたエネルギー準位間の遷移から出てくるものであり、また当初は非常に鋭く見えるものの、有限な幅を持ち、即ち1つ以上の波長から構成される。この線幅広がりには、多くの原因がある。
歴史

熱いガスの輝線は、オングストロームによって初めて観測され、デヴィッド・アルター、グスタフ・キルヒホフ、ロベルト・ブンゼンらによって技術が発展させられた。
詳細は、分光法を参照のこと。
放出係数

放出係数は、単位時間当たり1つの電磁波源が生み出す仕事率の係数であり、光の波長によって変化する。単位はms-3sr-1である。
放出係数 > 光の散乱

トムソン散乱では、荷電粒子は入射する光の下で放射光を放出する。粒子は通常、電子であり、放出係数が適用される。
X dV dΩ dλが、単位時間当たり、単位体積dV、立体角dΩ、波長λからdλで散乱されるエネルギーだとすると、Xが放出係数となる。トムソン散乱でのXの値は、入射束、つまり荷電粒子の密度とそれらの断面積の微分によって予測される。
放出係数 > 自発的放出

光子を放出する熱された物体は、その温度と合計放出仕事率に関係する単色の放出係数を持つ。この値は、「第2アインシュタイン係数」と呼ばれることもある。fufhgh
水素の放出スペクトル
鉄の放出スペクトル
ヨシダプロ

ヨシダプロは、日本のイラストレーター、漫画家、ライター、編集者。
略歴

石川県出身。1975年生まれ。千葉県立千葉高等学校から一橋大学社会学部へ進学。卒業後は出版社に就職する。
@niftyの「デイリーポータルZ」にライター兼イラストレーターとしてサイト開設初期から参加し、mixiのWebマガジン「mikly」をはじめとした雑誌・単行本・テレビなどでも活動。
著作 > 単著

『教えて！メガネ君　ヨシダプロ初作品集』（2006年6月30日　イースト・プレス）　ISBN 978-4-87257-694-8
龍雲寺 (岐阜市)

| 龍雲寺 |
| --- | --- |
 
所在地:  岐阜県岐阜市芥見大船1-151
位置:  北緯35度27分35.9秒 東経136度50分44.7秒﻿ / ﻿北緯35.459972度 東経136.845750度﻿ / 35.459972; 136.845750座標: 北緯35度27分35.9秒 東経136度50分44.7秒﻿ / ﻿北緯35.459972度 東経136.845750度﻿ / 35.459972; 136.845750
山号:  護国山
宗派:  曹洞宗
本尊:  大日如来
中興:  龍泰寺18世長霊正鎮
札所等:  美濃四国57番 ぎふ七福神毘沙門天
法人番号:  7200005000745 
 龍雲寺龍雲寺 (岐阜県)
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龍雲寺（りゅううんじ）は岐阜県岐阜市芥見にある大日如来を本尊とする曹洞宗の寺院で、山号は護国山。美濃新四国57番札所、ぎふ七福神毘沙門天札所。
もと創建不詳の真言宗高野山末の寺院として芥見北山に所在したが、天正年間に織田信長が美濃に侵攻した際兵火に曝され荒廃したと伝わる。その後江戸時代に入って外室祖教が龍泰寺18世長霊正鎮を開山として招き、曹洞宗の寺院となった。再建時期が龍泰寺と重なったため、生じた余剰の資材を受け取っている。2世清岩禅師より現在地に移転した。濃尾地震で被害を受けたが復興を果たす。また、梵鐘は戦時供出によりいったん失われており、戦後新たに入手したものを用いている。
文殊院 (松山市)

| 文殊院 |
| --- | --- |
 本堂
所在地:  愛媛県松山市恵原町308
位置:  北緯33度45分52.2秒 東経132度48分38.4秒﻿ / ﻿北緯33.764500度 東経132.810667度﻿ / 33.764500; 132.810667﻿ (文殊院)座標: 北緯33度45分52.2秒 東経132度48分38.4秒﻿ / ﻿北緯33.764500度 東経132.810667度﻿ / 33.764500; 132.810667﻿ (文殊院)
山号:  大法山
院号:  文殊院
宗派:  真言宗醍醐派
本尊:  地蔵菩薩、文殊菩薩
創建年:  （伝）天長元年（824年）
開基:  （伝）空海（弘法大師）
正式名:  大法山 文殊院 徳盛寺
札所等:   四国八十八箇所番外  四国別格二十霊場9番  伊予巡錫二十一霊場15番  伊予七福神（毘沙門天） 
文化財:  八塚（市史跡）
法人番号:  1500005000506 
  文殊院松山駅 愛媛県における位置 ja 松山市内における位置
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文殊院（もんじゅいん）は愛媛県松山市に所在する真言宗醍醐派の寺院。大法山（だいほうざん）、文殊院（もんじゅいん）、徳盛寺（とくじょうじ）と号す。本尊は地蔵菩薩、文殊菩薩。四国八十八箇所番外札所、四国別格二十霊場第九番札所、伊予巡錫二十一霊場第十五番札所、伊予七福神の毘沙門天。
本尊真言（地蔵菩薩）：おん かかかびさんまえい そわか
本尊真言（文殊菩薩）：おん あらはしゃのう
御詠歌：われ人を すくわんための 先だつに みちびきたまう 衛門三郎
概要

伝承によれば、西山興隆寺を開創した空鉢上人が八窪のある山中に寺を発祥し、徳盛寺と呼ばれていたが、平安時代初期の天長元年（824年）に空海（弘法大師）が文殊菩薩に導かれてこの地に逗留し文殊院と改めたと言われている。
当地の豪農であった衛門三郎が巡錫中の僧空海に無礼をしたがため、八人の子供が次々と死んでしまったため改心し、空海に懺悔をし詫びるため八カ年・二十一回の四国巡拝をしてやっと出会い、空海に来世は善い行いをしたいと願い命絶え、空海により伊予の国司に生まれ変わったという逸話のある寺である。
当寺はその後、衛門三郎の屋敷跡である現在地に移転されたと言われている。なお、衛門三郎が空海の後を追って四国を巡った旅が四国遍路の始まりとされ「四国遍路開祖発祥地・河野衛門三郎菩提所」である。
境内

本堂：中央に秘仏の文殊菩薩が、両脇仏として二体の地蔵菩薩坐像が祀られ、さらに両脇陣に仏像が祀られているがその仏名は不明である。
遍照殿（大師堂）：大師像は秘仏
毘沙門堂：本堂と遍照殿の間にあり、元旦に毘沙門天像の開帳がある。
本坊
境外

八ツ塚：当寺の背後の田園の中にあり。衛門三郎の8人の子供たちの墓であるとの伝説があり、それぞれの古墳上には小祠が置かれ石地蔵が祀られている。
八窪：当寺から約1 km南西の山の中腹にありスレート小屋で覆われている。八つの窪みがあり、その一つから大師お加持水が湧いている。空海が持っていた鉄鉢が衛門三郎により叩き落され八つに割れて飛んで行った八つの窪みと当寺の伝承ではされている。（八窪）
役行者堂：役行者(神変大菩薩)が中央に祀られたお堂が、遙遠く石鎚山ロープウェイ山麓駅への参道にあって、元は石鎚山への登山道である黒川道にあり女人堂であり、お山開き期間(7月1日～10日)だけ開扉されていたが、その後、2024年に閉鎖され、青銅製では一番古いとされる役行者像などの宝物は当本堂に移され、その像は同様にお山開き期間にだけ開扉される。
所在地：愛媛県西条市西之川甲 （役行者堂）
遍照殿
弘法大師像
衛門三郎夫妻の像
八ツ塚
八窪
石鎚山役行者堂
文化財

八ツ塚群集古墳：昭和43年（1968年）10月25日指定。
前後の札所

境内
火渡り
強結合近似

固体物理学において、強結合近似（きょうけつごうきんじ、英: tight-binding〔TB〕approximation）は電子バンド計算の際に用いられる近似の一つで、系の波動関数を各原子の場所に位置する孤立原子に対する波動関数の重ね合わせにより近似する手法である。この手法は量子化学で用いられるLCAO法と密接な関係がある。さまざまな固体に対して用いることができ、多くの場合で定量的に良い結果を得ることができる。そうでない場合は他の手法と組み合せることもできる。強結合近似は一電子近似であるが、表面準位計算や様々な多体問題、準粒子の計算などの進んだ計算の叩き台として用いられる。強束縛近似、タイトバインディング近似とも。
概要

「強結合」という名前は、この電子バンド構造モデルが固体に強く結合した電子の量子力学的物性を記述することから来ている。このモデルにおける電子は、その属する原子に強く束縛されており、隣接する原子の状態やそれの作るポテンシャルや相互作用は限定されたものとなる。結果として、電子の波動関数はその属する原子が遊離状態にある時の原子軌道に似たものとなり、エネルギーも遊離原子およびイオンにおけるイオン化エネルギーに近くなる。
強結合近似の下の一粒子ハミルトニアンの数学的形式を初めて見るときは複雑に見えるかもしれないが、このモデルはまったく複雑ではなく、直感的理解が極めて容易である。この理論で重要な役割を果たすのは三種類の行列要素だけである。このうち二種類はゼロに近いことが多く、しばしば無視される。最も重要なのは原子間行列要素であり、化学の分野では単に結合エネルギーと呼ばれる。
一般に、このモデルではいくつかの原子エネルギー準位と原子軌道が用いられる。ここで、各軌道は異なる点群の表現に属することがあり、その場合はバンド構造が複雑になりがちである。逆格子およびブリュアンゾーンはしばしば格子の空間群とは異る空間群の表現に属することになる。ブリュアンゾーンの高対称点は異った点群表現に属する。単純な化合物を対象とする場合、高対称点の固有状態を解析的に計算するのは難しくない。そのため、強結合モデルは群論について学ぶ際の好例として挙げられることがある。
強結合モデルはその長い歴史上、様々な方法で様々な目的に用いられており、それぞれ異った結果をもたらしている。このモデルは自己完結的ではなく、部分的にほとんど自由な電子モデルなどの他のモデルや別の方法による計算の結果を組込む必要がある。このモデル全体、もしくは一部分が他の計算の基として用いられることがある。たとえば、導電性高分子や有機半導体、分子エレクトロニクスの分野においては、もともとの強結合モデルでは原子軌道を用いるところに共役系の分子軌道を用い、原子間行列成分を分子内・分子間ホッピング・トンネリングパラメータにおきかえたものが用いられている。これらの導電体のほぼ全ては非常に非等方性が強く、完全に一次元的であると見做せることもある。
歴史的背景

1928年までに、フントの成果に影響されたマリケンは、分子軌道というアイデアを得ていた。B. N. FinklesteinとG. E. Horowitzにより分子軌道を近似する手法としてLCAO法が考案され、同時かつ独立に、固体に対するLCAO法がブロッホにより開発され、彼の1928年の博士論文として発表された。特に遷移金属のdバンドを近似するために、さらに単純なパラメトライズされたタイトバインディングモデルが1954年にスレイターとコスターにより提案された。これはSKタイトボンディングモデルと呼ばれることもある。このモデルでは、固体の電子バンド構造計算をもともとのブロッホの定理ほど厳密に行わず、ブリュアンゾーンの高対称点の計算のみを行って残りの点でのバンド構造は高対称点間の補間により求める。
この手法では、別の原子サイトとの相互作用は摂動（英語版）として扱われる。とり入れるべき相互作用として、数種類のものがある。結晶のハミルトニアンを各原子のハミルトニアンの和として表わすのはあくまで近似であり、また隣接する原子同士の波動関数は重なりを持つことから、真の波動関数を精度よく表現できるわけではない。 詳細な数学的形式については後述する。
3d遷移金属電子のように極めて局在化している電子は強相関と呼ばれる振舞いを示すことがあり、強相関電子系についての最近の研究には基礎的な近似として強結合近似が用いられる。この場合、電子電子相互作用のふるまいは多体系の物理学（英語版）を用いて記述する必要がある。
強結合近似モデルは静的な電子バンド構造計算およびバンドギャップ計算に用いられることが多いが、乱雑位相近似 (RPA) モデルなどの手法と組み合わせることにより系の動的応答の研究にも用いられることがある。
数学的形式

原子軌道  \varphi _{m}({\boldsymbol {r}}) を単一孤立原子のハミルトニアン Hat の固有関数とする。原子が結晶中にある場合、原子の波動関数は隣接する原子サイトと重なりをもち、したがって原子軌道は結晶ハミルトニアンの真の固有関数にはならない。この近似を「強結合近似」と呼ぶのは、原子サイト間の相互作用は電子が原子により強く結合しているほど弱くなり、この近似が有効となるためである。結晶ハミルトニアン H を得るために必要な原子ポテンシャルへからのずれは全て ΔU で表わされ、かつ微小量と仮定する。
非時間依存一電子シュレーディンガー方程式の解  \psi _{r} は、原子軌道  \varphi _{m}({\boldsymbol {r}}-{\boldsymbol {R}}_{n}) の線形結合により以下のように近似される。
ここで m は原子エネルギー準位の添字であり、 Rn は結晶格子上の原子サイトを表わす。
数学的形式 > 並進対称性と規格化

ブロッホの定理により、並進によって結晶の波動関数は位相因子分しか変わらない。
ここで k は波動関数の波数ベクトルである。したがって、上の線形結合の係数は以下の式を満たす。
{\boldsymbol {R}}_{p}={\boldsymbol {R}}_{n}-{\boldsymbol {R}}_{\ell } のように置き換えると、
または
波動関数を規格化する。波動関数のノルムは、
よって規格化条件より b(0) は次のように定まる。
α (Rp ) は原子重なり積分で、しばしば無視されて次のように近似される。
すると波動関数は以下のようになる。
数学的形式 > 強結合ハミルトニアン

波動関数に強結合近似を適用するとき、m番目のエネルギーバンドにはm番目の原子エネルギー準位のみが重要となり、ブロッホエネルギー  \varepsilon _{m} は次のような表式となる。
さらに、他のサイト上の原子ハミルトニアンを含む項は無視する。するとこのエネルギーは以下のようになる。
ここで、 Em は m 番目の原子準位であり、 αm,l, βm, γm,l は強結合行列要素と呼ばれる。
数学的形式 > 強結合行列要素

行列要素
は隣接する原子のポテンシャルによる原子準位のシフトに由来する。この項はほとんどの場合比較的小さく、もしこれが大きいときは隣接する原子が原子準位に大きな影響を与えることを意味する。
次に、行列要素
は隣接する原子上の原子軌道 m と l の間の原子間行列要素と呼ばれる。結合エネルギー、または二中心積分とも呼ばれ、強結合模型上で最も重要な行列要素である。
最後に、行列要素
は隣接する原子上の原子軌道 m と l の間の重なり積分である。
行列要素の計算

上述のとおり、隣接原子の作るポテンシャルの中心原子への影響は限られているので、行列要素 βm はイオン化エネルギーに比してあまり大きくない。もし、 βm があまり小さくないならば、それは隣接原子の作るポテンシャルの中心原子への影響が小さくないことを意味する。そのような場合、何らかの理由でその系の電子構造には強結合模型があまりよくあてはまらないということである。例えば、原子間距離が近すぎたり、格子上の原子もしくはイオンの電荷が異ったりする場合が挙げられる。
原子間行列要素 γm,l は、原子軌道が詳しく分かっているならば直接計算することができる。しかし、ほとんどの場合でこれは不可能である。この行列要素をパラメトライズする方法は数多く存在する。化学結合エネルギー（英語版）のデータからパラメトライズする方法などが挙げられる。ブリュアンゾーン内の対称性の高い点におけるエネルギーと固有状態を計算し、別途調べたバンド構造と整合するように行列要素の積分内に表われる値を決めることができる。
原子間重なり行列要素 αm,l は小さいか、無視できる。この要素が大きいことはやはり強結合近似がうまくあてはまらないことを意味する。大きな重なりはたとえば原子間距離が小さすぎるときなどに見られる。典型金属や遷移金属のブロードなsバンドやspバンドは、第二近傍原子の影響を含めた行列要素および重なり積分を導入することでよりよく現実のバンドを再現することができるが、金属の波動関数を表わすための模型としてはあまり有用だとはいえない。凝集系におけるブロードなバンドはほとんど自由な電子模型のほうがより良く説明できる。
強結合模型はバンド幅が小さく、電子が強く局在しているdバンドやfバンドの場合に特によい近似となる。また、ダイヤモンドやシリコンなどの隣接する原子の少ない結晶構造の場合にもよくあてはまる。この模型とほとんど自由な電子モデルを組み合わせることは簡単にでき、NFE-TBハイブリッド模型と呼ばれる。
ワニエ関数との関連

ブロッホ関数は周期的結晶格子における電子状態を説明する。ブロッホ関数は次のフーリエ級数により表現される。
ここで、 Rn は周期的結晶格子における原子サイト、 k はブロッホ波の波数ベクトル、 r は電子の位置座標、 m はバンド添字、そして N 個の原子サイトの総和を取るものとする。ブロッホ波は周期的結晶ポテンシャル中の電子についての、エネルギー固有値 Em(k) に対応する厳密解であり、結晶全体に広がっている。
フーリエ変換を用いて、複数のブロッホ関数から m 番目のエネルギーバンドに対応する空間的に局在した波動関数を構築することができる。
この実空間上の関数  {a_{m}({\boldsymbol {R}}_{n},{\boldsymbol {r}})} はワニエ関数と呼ばれ、原子サイト Rn に強く局在している。もちろん、厳密なワニエ関数が求まれば逆フーリエ変換によりブロッホ関数も求まる。
しかし、ブロッホ関数もワニエ関数も、直接に計算するのは簡単ではない。固体の電子構造を計算するためには、何らかの近似を導入する必要がある。ここで、孤立原子極限を考えれば、ワニエ関数は原子軌道に一致するはずである。この極限からワニエ関数の近似として原子軌道が有効であろうことが示唆され、この近似を強結合近似と呼ぶ。
第二量子化

t-J模型（英語版）やハバード模型のような新しい電子構造理論は、強結合近似を基礎としている。強結合近似を理解するために、第二量子化表示を用いることができる。
原子軌道を基底状態として用いると、強結合模型における第二量子化されたハミルトニアンは以下のように書ける。
ここで、ホッピング積分 t は強結合模型における移動積分 γ に相当する。 t\rightarrow 0 の極限は電子が隣のサイトに移れないことに相当する。この極限は孤立原子系と一致する。ホッピング項が存在する ( \displaystyle t>0) とき、電子はどちらのサイトにも存在でき、運動エネルギーが下がる。
強相関電子系では、電子電子相互作用を考慮する必要がある。この項は次のように書ける。
このハミルトニアンの相互作用項は直接クーロン相互作用および交換相互作用を含む。この項により金属絶縁体転移（英語版） (MIT) や高温超伝導、量子相転移（英語版）などの新しい物理が生まれる。
例: 一次元sバンド

以下に、強結合模型をs軌道を一つだけ持つ原子が間隔 a で直線状に並び、σ結合したsバンド模型に適用した例を示す。
ハミルトニアンの近似固有状態を探すため、次のような原子軌道の線形結合を用いる。
ここで N はサイトの総数、 k は  -\pi /a\leq k\leq \pi /a を満たす実数とする（原子軌道の重なりを無視すれば、この波動関数は規格化定数 1/√N により規格化される）。 最近接原子軌道のみが重なりを持つものとすると、ハミルトニアンの非零要素は以下のようになる。
エネルギー Ei は原子軌道に対応するイオン化エネルギーであり、 U は隣接する原子の作るポテンシャルによる軌道エネルギーシフトである。 \langle n\pm 1|H|n\rangle =-\Delta  という要素はスレーター・コスター原子間行列要素と呼ばれ、結合エネルギー Ei,j と一致する。この一次元sバンド模型ではs軌道同士の \sigma 結合しか存在せず、その結合エネルギーを Es,s = Vssσ とする。隣接原子間の重なり積分は S とする。ここで、状態  |k\rangle  のエネルギーを計算すると次のようになる。
したがってこの状態  |k\rangle  のエネルギーは次のようなよく知られたエネルギー分散を持つ。
k=0 のときのエネルギーは   E=(E_{0}-2\Delta )/(1+2S) となり、波動関数は全ての原子軌道の和となる。この状態は結合性軌道の連なりと見ることができる。
k=\pi /2a のときのエネルギーは   E=E_{0} となり、波動関数は位相因子  e^{i\pi /2} のついた原子軌道の和となる。この状態は非結合性軌道の連なりと見ることができる。
k=\pi /a のときのエネルギーは  E=(E_{0}+2\Delta )/(1-2S) となり、波動関数は原子軌道を交互に足し引きしたものとなる。この状態は反結合性軌道の連なりと見ることができる。
この例はすぐに三次元に拡張することができる。例えば、体心立方格子ならば単純に a の部分を最近接サイトの位置ベクトルに置き換えればよい。同様に、各サイトに原子軌道を複数導入すれば複数のバンドを扱うことができる。
原子間行列要素一覧

1954年、 スレーターとコスターは主に遷移金属のdバンドについて原子間行列要素の一覧を発表した。
これは忍耐力と努力があれば cubic harmonic[訳語疑問点] 軌道から愚直に計算できる。この一覧は二つの隣接する原子上のcubic harmonic 軌道[訳語疑問点] i, j の間のLCAO二中心結合積分を表わしている。結合積分は例えばσ結合、π結合、δ結合に対してそれぞれ Vssσ,Vppπ,Vddδ のように表記する。
原子間ベクトルは次のように表わされる。
ここで、 d は原子間の距離、l, m, n は隣接原子への方向余弦である。
ここに示さなかった行列成分もあるが、それらはここに示した行列成分の添字と方向余弦を並べ変えれば得られる。
磁場の効果

詳細は「en:Peierls substitution」を参照
弱い磁場の状況で、ホッピング積分ｔ(hopping)が位相係数でタイミングがとられます。
関連文献

Walter Ashley Harrison (1989). Electronic Structure and the Properties of Solids. Dover Publications. ISBN 0-486-66021-4. https://books.google.co.jp/books?id=R2VqQgAACAAJ&redir_esc=y&hl=ja
N. W. Ashcroft and N. D. Mermin (1976). Solid State Physics. Toronto: Thomson Learning
Davies, John H. (1998). The physics of low-dimensional semiconductors: An introduction. Cambridge, United Kingdom: Cambridge University Press. ISBN 0-521-48491-X
Goringe, C M; Bowler, D R; Hernández, E (1997). “Tight-binding modelling of materials”. Reports on Progress in Physics 60 (12):  1447–1512. Bibcode: 1997RPPh...60.1447G. doi:10.1088/0034-4885/60/12/001.
Slater, J. C.; Koster, G. F. (1954). “Simplified LCAO Method for the Periodic Potential Problem”. Physical Review 94 (6):  1498–1524. Bibcode: 1954PhRv...94.1498S. doi:10.1103/PhysRev.94.1498.
E. Pavarini (2012). “Crystal-field Theory, Tight-binding Method, and Jahn-Teller Effect”. In E. Pavarini, E. Koch, F. Anders, and M. Jarrell (eds.). Correlated Electrons: From Models to Materials. Jülich. ISBN 978-3-89336-796-2. http://www.cond-mat.de/events/correl12/manuscripts/pavarini.pdf
堺自由都市文学賞

| 堺自由都市文学賞 （さかいじゆうとしぶんがくしょう） |
| --- | --- |
受賞対象: 小説
国:  日本
主催: 堺市 財団法人堺市文化振興財団
初回: 1989年
最新回: 2010年
堺自由都市文学賞（さかいじゆうとしぶんがくしょう）は、日本の文学賞。単に、自由都市文学賞ともいわれる。