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プラズマ物理
プラズマの要件

プラズマはイオンと電子との混合物で電気的に中性な物質である。それが真にプラズマらしく振る舞うには次の3つの要件を満たさなければならない。
その物質系の大きさ L がデバイの長さ λD より充分大きくなければならない。すなわち L ≫ λD。
考えている現象の時間スケール t がプラズマ振動の周期よりも長くなければならない。すなわち t ≧ 1/ωpe。
半径が λD の球の中の粒子数 Λ が充分大きくなければならない。すなわち Λ ≫ 1。Λ をプラズマ・パラメタという。
これらの要件の意味は次の通りである。
粒子間相互作用のポテンシャルエネルギーの平均が粒子の運動エネルギーよりずっと小さい。一般に粒子間相互作用のポテンシャルエネルギーが運動エネルギーより小さい粒子系を弱結合系、逆に運動エネルギーより大きい粒子系を強結合系というが、Λ ≫ 1 はプラズマが弱結合系であることを意味する。
進行方向が大きく曲がる衝突に必要な近接距離 r0 がデバイ長さ ΛD より充分小さい。つまり粒子はデバイの長さより充分内側まで近づかないと衝突が起こらない。r0 はその距離でのクーロンポテンシャルが熱運動エネルギー kBT と等しいとして得られ、r0 = e2/(4πε0kBT) で与えられる。
粒子の衝突頻度 νc がプラズマ振動数 ωpe よりも充分小さい。すなわちプラズマ中の電子を主体とする現象では粒子間の衝突は無視でき、プラズマは無衝突とみなせる。
代表的なプラズマの例 > エネルギー温度とその単位

プラズマの理論では温度 T は常にボルツマン定数 kB との積 kBT の形で現れ、これはエネルギーの次元を持っていて、(3/2)kBT は1粒子当たりの運動エネルギーを表す。そこで絶対温度の代わりにそのエネルギーを温度として用いると、その値は構成粒子の運動エネルギーと直接結びついていて非常に便利で、プラズマ物理ではもっぱらこの温度を用いる。単位として電子が1ボルトの電位差を通過して得られるエネルギーを用い、それを eV  と書いて、電子ボルト (electron volt) と呼ぶ。絶対温度との間には 1 eV ≒ 1.16 × 104 K の関係があり、1 eV はおおよそ1万度と考えてよい。また場合に応じて keV (= 103eV) などの単位を用いる。
この単位を用いると、たとえば水素のイオン化電圧は 13.6 V であるから、電離にはマクスウェル分布の高速度側裾の電子が効率的に働くことと考え合わせて、電子温度 10 eV で水素プラズマが完全電離になることが素直に理解される。
代表的なプラズマの例 > 代表的なプラズマの例とその特性

次に宇宙および地上のプラズマの代表的な例とその特性値をあげる。
| 所在場所 | n (m−3) | Te (eV) | Ti (eV) | λD (m) | ωpe (s−1) | Λ | α |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- |
| HII領域 | 104–1010 | ~1 | ~1 | 102–10−1 | 104–107 | 107–1010 | ~1 |
| 太陽コロナ | 1014 | 102 | 102 | 7×10−3 | 5×107 | 108 | 1 |
| 地球軌道付近 | 2–5×106 | 10 | 10 | 10 | 105 | 1010 | 1 |
| 電離層（F2層） | 1012 | ~0.1 | ~0.1 | 2×10−3 | 6×107 | 104 | 10−3 |
| 広告用ネオンサイン | 5×1018 | 2.5 | 0.15 | 5×10−6 | 2×1010 | 103 | 10−4 |
| 小型定常放電装置 | 1016–1020 | 1–5 | 0.1–5 | 5×10-3–10−6 | 2×109–1011 | 102–105 | 10−10–10−4 |
| 核融合炉（DT反応） | 1020 | 104 | 104 | 10−4 | 6×1011 | 108 | 1 |
ここで n は電子密度 (m−3)、Te は電子温度 (eV)、Ti はイオン温度 (ev)、λD はデバイの長さ (m)、ωpe はプラズマ振動数 (s−1)、Λ はプラズマ・パラメタ、α は電離度を表す。
存在場所で言えば、まず銀河系内で銀河面に近い場所は、星と星との間にも平均で 5×105/m3 程度の密度の水素原子でみちているが、そのうちB1型星より高温の星の近所やガス星雲の内部ではこれらの原子が完全電離してプラズマ状態になっていて、HII領域と呼ばれ、よく研究されている。ちなみに HI は中性水素原子を表す。
次に太陽系内に戻ると、まず太陽コロナはかなり高密度の完全電離プラズマからなる。その外側でも至る所に完全電離プラズマが存在するが、表には地球の公転軌道付近のプラズマの特性を挙げてある。
さらに地球に近づくと、よく知られた電離層がある。表では密度がもっとも大きいF2層（高さ 200–500km）についての値を挙げてある。このプラズマは完全電離ではなく、弱電離である。
地上ではプラズマはもっぱら人工的につくられる。よく知られた例は蛍光灯、広告用ネオンサインなどの放電管内のプラズマで、いずれも弱電離プラズマである。
実験室内の小型装置では、直流または交流の電場をかけ、気体内で放電を起こさせてプラズマをつくることが多い。ここではそのような小型放電装置でつくられるプラズマのおよそのパラメタ範囲を示してある。
一番下の核融合炉では重水素 (D) と三重水素（トリチウム、T）とを核融合させてエネルギーを得るに必要なプラズマの特性を挙げてある。これらの特性のプラズマはすでに作られている。究極的な核融合炉としては、弱放射性気体である三重水素を使わないD-D反応を用いた炉が望ましいが、それを達成するには密度とイオン温度をさらに上げて n = 1021/m3、Ti = 3×104eV 程度にする必要がある。
この表から分かるとおり、これらのプラズマはいずれもプラズマの3要件を充分に満たしている。
磁場中の荷電粒子の運動

プラズマ中では荷電粒子に対する粒子間の個々の衝突の影響は小さく、荷電粒子の運動はまずは外から加えられた電磁場とプラズマ自身のつくり出す電磁場の作用により定まる。従ってプラズマの振舞いの理解には電磁場中での荷電粒子の行動を知ることが基本になる。ここではそのために有用ないくつかの概念について解説する。
磁場中の荷電粒子の運動 > 旋回運動

一様定常な磁場中では荷電粒子は磁場と速度の双方に垂直な力、ローレンツ力を受けるので、磁場に垂直な方向に円運動する。その際イオンと電子では荷電の符号が逆なので、旋回の向きも逆になる。この運動をサイクロトロン運動ともいう。このように円運動する粒子の行動を調べるには、その円運動の中心を追うのが便利である。円運動の中心を旋回中心（gyration center)、もしくは案内中心（guiding center)と呼ぶ。
一方、粒子は磁場方向には力を受けないので旋回中心は1本の磁力線に沿って一定の速さで進む。従って粒子は磁力線に沿ってらせん形を描いて運動することになる。
一様定常な磁場 B の中の円運動の振動数 Ω は粒子の荷電を q （正負あり）、質量を m とすると
\Omega ={\frac {\left|q\right|B}{m}}
で与えられ、サイクロトロン振動数（cyclotron frequency)、もしくはラーマー振動数（Larmor frequency)と呼ばれる。この値は質量の小さい電子の方がイオンのよりもはるかに大きい。
一方、円運動の半径  a は、粒子の磁場に垂直方向の速さを v⊥ として、
a={\frac {v_{\perp }}{\Omega }}={\frac {mv_{\perp }}{\left|q\right|B}}
となり、これを旋回半径（gyration radius)、もしくはラーマー半径（Larmor radius)という。その大きさは同じ温度ならばイオンの方が電子よりはるかに大きい。
実際の磁場中のプラズマでこれらの量の大きさを考えると、イオンと電子のいずれもサイクロトロン振動数は非常に大きく、旋回半径は非常に小さいことがわかり、どちらも磁力線に強く巻き付いて運動するという描像がよい近似で成り立つ。とくに電子はイオンよりはるかに小さい半径ではるかに速く旋回している。
磁場中の荷電粒子の運動 > ドリフト

磁場 B に垂直な電場 E がかかると、荷電粒子の円軌道の半分では加速されて旋回半径が大きくなって、旋回中心が粒子から遠ざかる。そして反対側へ来ると減速され、旋回半径が小さくなり、旋回中心が粒子に近づく。こうして旋回中心はいつでも減速側に動き、粒子自体も一方向に移動する。この磁場に垂直な旋回中心の移動をドリフト（drift)といい、その速度をドリフト速度という。粒子自身も磁場に垂直にはドリフト速度で移動する。この場合のドリフト速度 vd は
\mathbf {v} _{d}={\frac {\mathbf {E} \times \mathbf {B} }{B^{2}}}
となり、荷電粒子の種類、速度に依存しないのがその特徴である。
この事柄は次のように理解される。静止系で磁場 B と電場 E とからなる電磁場がある場合は、速度 V で動く座標系で見ると E ' = E + V × B の電場があるように感じる。従ってドリフト速度 vd で動く座標系では粒子の感じる電場は E + vd × B =  0  となって、粒子はこの座標系では電場のない場合と同じ円運動をすることになり、もとの座標系でみると速度 vd でドリフトしていることになる。
電場以外の外力 f が働く場合にも Eeff = f/q という実効的な電場に置き換えて考えればすぐにドリフト速度が求まる。重力などの場合はイオンと電子とではドリフト速度は大きく異なり、向きも反対である。
磁場の大きさが磁場自身と垂直方向に変化している場合も、同じように軌道のある部分と反対側では旋回半径の大きさが異なり、やはりドリフトが起こる。また磁力線が曲がっている場合はそこを通る粒子の遠心力もドリフトに寄与する。
さらに興味深いのは、磁場に垂直方向に粒子密度の勾配がある場合である。この時は粒子の旋回中心の移動は起こらない。しかし、ある一点でそこを通る粒子数を考えると、旋回中心が密度の高い側にある粒子の方が、低い側にある粒子よりも沢山通り、これらが打ち消し切らずに平均速度が残って、一方向に粒子の流れ速度を生ずる。これは密度勾配によるドリフトと呼ばれ、磁場で閉じ込められたプラズマの境界での性質を支配する重要な要素の一つである。
磁場中の荷電粒子の運動 > 磁気モーメント

磁場中の荷電粒子は磁力線の周りに円軌道を描いて旋回しているので、遠くからはそこに円電流があって、それに伴う磁気モーメントがあるように見える。その磁気モーメントは向きが磁場と逆方向のベクトルであって、その大きさ  \mu  は（電流の強さ）×（円の面積）で与えられるから、
\mu ={\frac {qv_{\perp }}{2\pi a}}\pi a^{2}={\frac {mv_{\perp }^{2}}{2B}}={\frac {W_{\perp }}{B}}
となる。ここで W_{\perp }=mv_{\perp }^{2}/2 は磁場に垂直方向の運動エネルギーを表す。 こうして磁場中の荷電粒子の旋回中心は、質量 m 、電荷 q とともに磁気モーメント {\boldsymbol {\mu }} をもつ粒子のように振る舞い、非一様磁場 B の中では  \mathbf {f} =\nabla \left({\boldsymbol {\mu }}\mathbf {B} \right) の力を受ける。
磁気モーメントはその大きさ \mu  が断熱不変量であること、つまり外部パラメータが時間的にゆっくり変化しても  \mu  が一定に保たれることで重要である。このため、荷電粒子が非一様磁場の中で移動すると磁場に垂直方向の運動エネルギー  W_{\perp } はその場所での磁場の強さ B に比例して大きさを変える。これからミラー磁場による荷電粒子の閉じこめが次のように理解される。
磁場中の荷電粒子の運動 > ミラー磁場

ほぼ直線状で両端で強く中央で弱い磁場をもつ磁場配位を考え、中央の一点に荷電粒子を置く。粒子は1本の磁力線に沿って移動するが、端に近づくと次第に強い磁場を感じるようになり、磁気モーメントが一定に保たれるため、垂直方向の運動エネルギー W_{\perp }が増加する。一方、静磁場中の荷電粒子は全エネルギーが一定に保たれるため、このことは粒子の磁場方向の運動エネルギー W_{\|} が減少することを意味する。そして条件によってはある点まで行くと W_{\perp }が全エネルギーと等しくなり、磁場方向の運動エネルギー W_{\|}が =0 となって粒子はそこで引き返す。こうして磁場の強い場所は荷電粒子を反射する性質をもつので、これをミラー（mirror 、磁気鏡）と呼び、両端にミラーを持つ磁場配位は荷電粒子を中央部に閉じこめることが出来て、これをミラー磁場（mirror field )という。ただし、閉じこめられる粒子は W_{\perp }が W_{\|}よりも最初からある程度大きいものだけに限られ、他はミラーを越えて外へ出ていく。 ミラー磁場による閉じこめ機構は核融合研究の進路の一つであるミラー閉じこめの基本原理である。
プラズマを記述する方程式系

プラズマは荷電粒子群と電磁場が密接に絡み合った系であるから、荷電粒子の運動を記述する方程式と電磁場を記述するマクスウェル方程式とを組み合わせて使うことが必要である。このうち、マクスウェル方程式は電磁場を正確に記述するが、荷電粒子群の運動を「正確に」記述する方程式はないから、状況に従って以下のようないろいろな近似の方程式を用いる。
プラズマを記述する方程式系 > 流体的記述

プラズマは電導性の流体であるから、まず磁気流体力学（MHD）の方程式系を使うことが出来る。特にトーラスによるプラズマの閉じこめなど、複雑な幾何学的配位の現象についてはまずはMHDによる研究が主体になる。そこでの、プラズマの圧力、張力、ならびに流体と磁力線との凍り付きなどの概念は極めて有用である。
また、イオンと電子をそれぞれ独立した流体ととらえ、プラズマをイオン流体と電子流体との混合物と考えて、各々に流体力学的方程式を組み立て、イオンと電子の相互作用の項でその交渉を論ずる2流体モデルも極めて有用である。それによればイオンと電子の振る舞いをその特性に従って別々に考えることが出来、MHD よりも詳しい解析を行うことが出来る。
2流体モデルにおいてもイオンと電子で質量が極端に違うことを利用して、2つの方程式を組み合わせてプラズマ流体の運動を支配する「運動方程式」と電流の行動を支配する「一般化されたオームの法則」との連立方程式の形に整理することが出来る。この方程式系はそれ自身、プラズマの解析に極めて有用であるが、さらにいくつかの性質のよく分かった近似を導入すると再び MHD の方程式系が得られ、MHD に含まれる近似の意味の解明にも役立つ。
プラズマを記述する方程式系 > 運動論的記述

流体的記述ではプラズマを構成する粒子は局所熱平衡にあると仮定されているが、現実のプラズマでは平衡に至る緩和過程よりタイムスケールの速い現象、つまり局所熱平衡から大きく外れ速度分布関数のマクスウェル分布からのずれが本質的に重要な現象が多い。そこで速度分布関数の変化を記述する運動論的方程式をマクスウェル方程式と組み合わせて使う。
一般にはイオンと電子とのそれぞれに運動方程式を立ててマクスウェル方程式と連立させるが、現象によっては問題の特性に従って一方にはずっと簡単化したモデルを使うことも多い。例えばプラズマ振動ではイオンはその速い時間変化に追随出来ないので背景をなす一様な電荷分布と見なし、電子のみを運動論的方程式で扱う。
プラズマは弱結合粒子系であるから、運動論的方程式の衝突項を0とおいた無衝突ボルツマン方程式とマクスウェル方程式を連立させたブラソフ方程式がプラズマを記述するのにもっとも適した方程式である。それに粒子間衝突の効果を取り入れるには、問題に応じて簡単な緩和型衝突項から精緻なボルツマン方程式までいろいろな近似の衝突項をもつ運動論的方程式を用いる。プラズマでは粒子間の分子間力がクーロン力であることを生かして近似したいくつかの衝突項が使われているので、それらに関しては別項目をたてて記述する予定である。
プラズマ中の波動 > 分散関係

磁場中プラズマでは多種多様な波動が存在する。それを調べるにはまず振動数  \omega  と波数 {\boldsymbol {k}} との関係を表す分散式  \omega =\omega ({\boldsymbol {k}}) を知ることが基本になる。
一様定常なプラズマを考える。すべての変動量は上で触れた単色平面波の形をしているとして、外部電流、電荷を持たないマクスウェル方程式から磁場を消去すると、次の式が得られる。
{\boldsymbol {k}}\times ({\boldsymbol {k}}\times {\boldsymbol {E}})+\omega ^{2}\mu {\hat {\varepsilon }}({\boldsymbol {k}},\omega )\cdot {\boldsymbol {E}}=0
これを成分に分けて書き下すと、電場  {\boldsymbol {E}} の3つの成分  E_{x},E_{y},E_{z} に関する3元1次斉次連立方程式になる。従って波が存在する、すなわち斉次連立方程式が 0 でない解をもつためには、その係数から作られる3次の行列式  G({\boldsymbol {k}},\omega )が 0 にならなければならない。すなわち
G({\boldsymbol {k}},\omega )=0
これが分散関係（ dispersion relation )で、これを解くことにより、分散式が定まる。
プラズマ中の波動 > 外部磁場に平行に伝わる波

プラズマ中の波動の振舞いには外から加えた静磁場が大きく影響する。そして一様定常なプラズマに限っても、一般の方向に進む波の振舞いは極めて複雑であるが、外部磁場に平行に伝わる波に限定すると、縦波と横波とがはっきり分離して、ある程度分かり易い扱いが出来る。そして一般の方向に進む波はその知識を基礎にして考える。
縦波
外部磁場方向に進む縦波では荷電粒子の波に関連した動きは磁場の影響を受けないので、外部磁場のない場合と同様になる。この場合、縦波には電子だけが関与する高周波のプラズマ振動と、イオンの動きが主体の低周波波動イオン音波との2つのモードがある。
プラズマ振動は電子密度の変動により生ずる電場を復元力として発生し、その振動数 \omega はプラズマ振動数 \omega _{p}にほぼ等しい。
一方、イオン音波は T_{e}\gg \ T_{i}の条件のもとでのみ定常に存在し、電子の圧力を復元力とするイオン流体中の音波であって、その速度は {\sqrt {\gamma _{e}T_{e}/m_{i}}}で与えられる。ここで \gamma _{e} は電子流体の比熱比である。
横波
外部磁場方向に進む横波は電子およびイオンの旋回運動と結合するのでさらに複雑に振る舞う。まず、横波は一般に電場ベクトルの方向が円周上に回る2つの円偏波の波に分解され、イオンの旋回と同方向に回る左円偏波の波と、電子と同方向に回る右円偏波の波とに分類される。そして波は単色平面波（＊）の形をしているとし、波数ベクトル  {\boldsymbol {k}} が向きまで含めて磁場方向に向いているとすると、 \omega <0 を満たす  \omega  は右円偏波の波を、 \omega >0 を満たす  \omega  は左円偏波の波を表す。
そして、通常成立する条件  \omega _{p}\gg \Omega _{e} （ \Omega _{e},\ \Omega _{i} はそれぞれ電子とイオンのサイクロトロン振動数）のもとでは、 -\omega _{p}<\omega <-\Omega _{e} を満たす \omega  の範囲と、 \Omega _{i}<\omega <\omega _{p}
を満たす範囲には磁場方向に進む横波は存在しない。かくして横波は  \omega <-\omega _{p},\ -\Omega _{e}<\omega <\Omega _{i},\ \omega _{p}<\omega  の3つの領域に分かれて存在する。
まず、低周波の領域で、 |\omega |\ll \Omega _{i} を満たす波はアルヴェーン波である。アルヴェーン波では荷電粒子の旋回運動との結合がないので右円偏波と左円偏波の区別はなく、これを互いに直交する2つの直線偏波の波に分解しても考えてもよい。
左円偏波の波の周波数が上がって  \Omega _{i} に近づくと、波数によらず周波数がほぼ一定、 \omega \thickapprox \Omega _{i} の波になる。これをイオン・サイクロトロン波（ ion cyclotron wave ）と呼び、核融合プラズマの加熱などに用いられる。
一方、右円偏波の波では周波数が大きくなって  \Omega _{i}<|\omega |\ll \Omega _{e} の領域に入る波を、ホイスラー波（ Whistler wave）と言う。これは南半球で発生した雷の信号を地磁気の磁力線に沿ってホイスル（笛）状の雑音として北半球にまで伝える波として有名である。
高周波の領域  |\omega |>\omega _{p} の波は電磁波である。ただし、荷電粒子の旋回運動と結合して多少修正されるが、 |\omega | が十分大きい領域では荷電粒子は電場の変化に追随できなくなるので、限りなく真空中の電磁波に近くなる。他方、周波数が小さくなると変位電流と打ち消す方向にプラズマ電流が流れ始め、 |\omega |=\omega _{p} となると完全に打ち消して波は伝播しなくなる。
プラズマ中の波動 > ドリフト波

磁場によるプラズマの閉じ込めではプラズマ境界に必ず密度勾配が存在する。密度勾配があるとプラズマ中の波動はいろいろな影響を受けるが、なかでももっとも著しいのは、一様なプラズマには存在しない波が密度勾配が原因で現れることである。それはプラズマ中の荷電粒子のドリフトと密接に結びついているので、ドリフト波（ drift wave ）と呼ばれる。
外部磁場の方向をz方向にとり、密度  n_{0} がーx方向に勾配を持つとし、その勾配の大きさを
\kappa =-{\frac {1}{n_{0}}}{\frac {dn_{0}}{dx}}
とおくと、y方向に波数 k_{y} で進むドリフト波の振動数  \omega  は  \omega =\omega _{*} で与えられる。ここで \omega _{*} は
\omega _{*}={\frac {T_{e}}{eB_{0}}}k_{y}\kappa
であって、ドリフト振動数（drift frequency ）と呼ばれる。
ドリフト波はイオンの旋回運動と結びついてドリフト・サイクロトロン波を形成したりしていろいろな波を派生し、不安定になりやすい。そしてプラズマの磁場閉じ込めを妨げるもっとも危険な要因の一つとして深く研究され、現在ではいろいろな方法を組み合わせてその危険をほぼ取り除く見通しが得られている。
マーベル・エンターテインメント

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 ニューヨーク市アベニュー・オブ・アメリカス1290番地の本社
現地語社名:  Marvel Entertainment, LLC
以前の社名:  Marvel Enterprises, Inc. (1998年 - 2005年) Marvel Entertainment, Inc.（2005年 - 2009年）
元の種類:  子会社
業種:  エンターテインメント
事業分野:  実写・アニメーション
その後:  ウォルト・ディズニー・カンパニーへ吸収合併
前身:  トイ・ビズ マーベル・エンターテインメント・グループ
後継:  ウォルト・ディズニー・カンパニー
設立:  1998年6月2日
創業者:  マーティン・グッドマン
解散:  2023年3月29日
本社:  ニューヨーク市、 アメリカ合衆国
拠点数:   アメリカ合衆国 ニューヨーク州、カリフォルニア州、フロリダ州  イギリス ロンドン
事業地域:   世界
主要人物:  ケヴィン・ファイギ（最高顧客責任者） ダン・バックリー（社長）
製品:  実写映画 アニメーション コミック
ブランド:  アメリカン・コミックス（マーベル）
従業員数:  500 
親会社:  ウォルト・ディズニー・カンパニー（2009年 - 2023年）
子会社:  マーベル・コミック マーベル・ゲームズ マーベル・ワールドワイド マーベル・アンリミテッド
ウェブサイト:  https://www.marvel.com/
マーベル・エンターテインメント（英: Marvel Entertainment, LLC）は、アメリカ合衆国のエンターテインメント企業。1998年にトイ・ビズとマーベル・エンターテインメント・グループの合併によって設立され、2009年から2023年まではウォルト・ディズニー・カンパニーの完全子会社だった。
2023年3月29日、マーベル・コミックやマーベル・ゲームズを含むマーベル・エンターテインメントの事業は、ディズニーのより大きなビジネスユニットに統合された。
概要

マーベル・コミックの親会社として、マーベル・エンターテインメント・グループとトイ・ビズが合併する形で1998年に設立された。マーベル・コミックを初め、マーベル・アニメーションやマーベル・スタジオ、マーベル・TV・スタジオ、マーベル・ゲームズなどを傘下に収めている。
2009年、ウォルト・ディズニー・カンパニーによって40億ドルで買収された。これによりマーベル関連企業は全てディズニー社の完全子会社となった。また以前はマーベル・エンターテインメントの子会社であったマーベル・スタジオがウォルト・ディズニー・スタジオの直接の子会社となり、マーベル・シネマティック・ユニバース（MCU）を始めとした様々な作品を製作している。
歴史

主に男性向けをターゲットにコミック（マーベル・コミック）を長年発売し続いていたが、次第にコミック自体の業績が不安定になり、1996年12月27日にマーベル社は破産手続き を発表した。その後、サバン・エンターテインメントによってマーベルの権利を取得する。一部の映画化については20世紀フォックスに渡す。
サバン・エンターテイメントは2001年にウォルト・ディズニー・カンパニーによって買収 され、子会社化された。その後、社名変更してBVSエンターテイメント としている（その際、マーベルは独立）。
1998年6月にはトイ・ビズはマーベルとの合併を発表した。
1999年3月2日には、コロンビア ピクチャーズとその親会社であるソニー・ピクチャーズ エンタテインメント（ソニー）が、マーベルからスパイダーマンとスパイダーマン関連のみの映画権利を購入し、 そのほかのテレビとビデオの製作権はバイアコムとソニー・ピクチャーズが互いに権利を所有していた。
2002年には、サム・ライミ監督、ソニー・ピクチャーズによって『スパイダーマン』が公開された。
2008年に映画『アイアンマン』で再び人気となり、世界観共有のマーベル・シネマティック・ユニバースが展開されるようになる。
2009年3月11日にマーベル・ゲームズを設立する。
2009年8月31日にウォルト・ディズニー・カンパニーによってマーベル・エンターテイメントを40億ドルで買収すると発表 した。マーベル・エンターテインメントの株主やその子会社（マーベル・スタジオの配給権）の権利、所有者はディズニーとなった。そのため、マーベル映画（一部除く）についてはウォルト・ディズニー・スタジオから宣伝されるようになった。マーベル・シネマティック・ユニバースの権利も『インクレディブル・ハルク』（ユニバーサル・スタジオ）など以外はウォルト・ディズニー・スタジオ、テーマパークの権利はディズニー・パークス・エクスペリエンス・プロダクツ所有 となった。
2010年10月14日にディズニー・メディア・ネットワークの傘下であるABCスタジオによってマーベルのテレビシリーズを発表した。
2011年、ソニー・ピクチャーズがスパイダーマンの映画『アメイジング・スパイダーマン』の映画製作の権利を取得した。
2013年、ウォルト・ディズニー・ジャパン（ウォルト・ディズニー・インターナショナル）によって『マーベル ディスク・ウォーズ：アベンジャーズ』シリーズの製作が発表された。
2013年、ディズニーとマーベル・エンターテインメントはネットフリックスとの契約を結んだ。
2016年、一時的にディズニー・マーベルとソニー・ピクチャーズが業務提携し、『シビル・ウォー/キャプテン・アメリカ』劇中にソニー・ピクチャーズが映像化の権利を持つスパイダーマンが登場した。
2018年、ディズニー・マーベルとソニー・ピクチャーズが共同で『スパイダーマン:ホームカミング』の製作 を行った。
2019年3月21日、20世紀フォックス（21世紀フォックス）を買収 した。これにより、『X-メン』、『ファンタスティック・フォー』などのフォックスが映像化の権利を所有するマーベルキャラクターもMCUの参加が可能 となった。
2023年3月29日、ディズニーはマーベル・エンターテインメントのアイザック・パルムッター会長を解雇し、子会社の運営はディズニーの他の事業部門に組み込まれた。
スパイダーマンの権利騒動

2017年、『スパイダーマン:ホームカミング』制作の際にディズニー・マーベル利益の分配率についての交渉が決裂し、2019年には、「スパイダーマン続編映画にはマーベルが関与しない」と報道された。MCUファンやクリエイター、スパイダーマンの主演俳優であるトム・ホランドはたびたびこの問題に言及した。2019年秋、ディズニー、マーベル・エンターテインメントとソニー・ピクチャーズが和解し、2021年公開の映画『スパイダーマン:ノー・ウェイ・ホーム』の業務提携による製作やソニーズ・スパイダーマン・ユニバースの展開が可能となった。
業務提携

2024年現在、マーベルはソニー・ピクチャーズ（スパイダーマンの映画作品を始めとする（ソニーズ・スパイダーマン・ユニバース）、ユニバーサル・パークス&リゾーツ（アイランズ・オブ・アドベンチャー内にあるマーベル・スーパー・ヒーロー・アイランド（キャラクター権）との間でディズニーとの契約を結んでいる。なお以前は、ユニバーサル・スタジオ・ジャパンとスパイダーマンのみの契約を結んでいた。
その他のキャラクターなどの権利はディズニー社が保持しているため、ディズニー・パークス・エクスペリエンス・プロダクツが展開しているディズニーパーク、ディズニー・クルーズ・ライン、ディズニーストアや、ディズニー・エンターテインメント傘下のウォルト・ディズニー・スタジオが制作しているディズニー作品にもマーベル作品（『シュガー・ラッシュ:オンライン』など）を登場させることが出来る。
また、世界で唯一ディズニー社直営ではない東京ディズニーリゾートの施設では2020年9月に東京ディズニーランドのアトラクションである「ベイマックスのハッピーライド」がオープンするまで、イベントでは2022年9月開催予定の「ディズニー・ハロウィーン」まで、それぞれ同リゾート内においてマーベル関連の事業を展開していなかった。
2023年にはディズニーアンバサダーホテルにて、マーベルをテーマにした客室が誕生した。同ホテルのレストランには、作中に登場するアイアンマン（トニー・スターク）の好物のチーズバーガーの販売を開始した。
2024年には同年9月に開催する東京ディズニーランドのシンデレラ城のキャッスルショーで、パーク内初のマーベル作品が登場することが同年1月に発表された。また、2025年冬から期間限定でイッツ・ア・スモールワールドにマーベル・スタジオのキャラクターが登場することが2024年3月に発表された。
子会社・部門

出版
マーベル・コミック
ゲーム
マーベル・ゲームズ
子会社・部門 > 過去

マーベル・トイ - トイ・ビズとマーベルとのライセンスの問題で2007年に閉鎖。
マーベル・スタジオ - マーベル・コミックを原作とする映画製作スタジオ。買収後の現在はウォルト・ディズニー・スタジオ（ディズニー・エンターテインメント）のウォルト・ディズニー・モーション・ピクチャーズ・グループ部門に移行。
マーベル・TV・スタジオ - 2020年1月22日にマーベル・エンターテインメントが、自社のテレビ部門として再始動した。
マーベル・アニメーション - アニメーション製作会社。2019年12月よりマーベル・TV・スタジオの傘下である。
シーキングザゴールド

シーキングザゴールド（Seeking the Gold、1985年4月7日 - 2016年7月28日）はアメリカ合衆国の競走馬・種牡馬。主な勝ち鞍は1988年のドワイヤーステークス、スーパーダービー。
馬名は「金を探している」という意で父のミスタープロスペクター（探鉱者）からの連想である。
産駒はおもにスプリント戦 - マイル戦を得意としていたが、本馬は現役時代おもに中距離を得意としていた。種牡馬としても成功を収め、日本でも1998年のスプリンターズステークスで産駒が1着と2着を占める（1着マイネルラヴ、2着シーキングザパール）など馬場に適応している。
また、北アメリカのリーディングサイアーで日本でもユートピアなどを輩出したフォーティナイナーや、日本に種牡馬として輸入され成功を収めたブライアンズタイム、牝馬でケンタッキーダービーを勝ったウイニングカラーズとは同期である。
2008年、この年の繁殖シーズン後に23歳という高齢とそれにともなう生殖能力の低下を理由に種牡馬を引退した。2016年7月28日、老衰のため安楽死となった。
競走成績

1987年（1戦1勝）
メイドン戦
1988年（12戦6勝）
ドワイヤーステークス (G1) 、スーパーダービー (G1) 、ピーターパンステークス (G2)
1989年（2戦1勝）
アローワンス
代表産駒 > アメリカ調教馬

Heavenly Prize（フリゼットステークス、テストステークス、アラバマステークス、ガゼルハンデキャップ、ベルデイムステークス、アップルブロッサムハンデキャップ、オグデンフィップスハンデキャップ、ゴーフォーワンドハンデキャップ、パーソナルエンスンハンデキャップ）
Flanders（ブリーダーズカップ・ジュヴェナイルフィリーズ）
Pleasant Home（ブリーダーズカップ・ディスタフ）
Jazil（ベルモントステークス）
他多数
代表産駒 > アメリカ国外調教馬

Dubai Millennium（ジャック・ル・マロワ賞、クイーンエリザベス2世ステークス、ドバイワールドカップ、プリンスオブウェールズステークス、種牡馬）
シーキングザパール（NHKマイルカップ、モーリス・ド・ゲスト賞）
マイネルラヴ（スプリンターズステークス、種牡馬）
ゴールドティアラ（マイルチャンピオンシップ南部杯）
オープニングテーマ（中日スポーツ賞4歳ステークス）
シーキングザベスト（武蔵野ステークス、種牡馬）
シーチャリオット（東京ダービー、羽田盃、京浜盃、平和賞）
ダージー（種牡馬）
代表産駒 > 母父としての主な産駒

シーキングザダイヤ（ニュージーランドトロフィー、日本テレビ盃、浦和記念、アーリントンカップ、兵庫ゴールドトロフィー）
グレイスフルリープ（コリアスプリント、JBCスプリント、サマーチャンピオン、東京スプリント、兵庫ゴールドトロフィー）
マイネルモルゲン（ダービー卿チャレンジトロフィー、京成杯オータムハンデキャップ2回）
マルブツトップ（佐賀記念）
バーディバーディ（兵庫チャンピオンシップ、ユニコーンステークス）
ゴルトブリッツ（帝王賞、アンタレスステークス2回、マーキュリーカップ）
ローブデコルテ（優駿牝馬）
ケイアイパープル（佐賀記念、白山大賞典）
ロードプラチナム（函館記念）
アルキメデス（朝日チャレンジカップ）
キョウワロアリング（北九州記念）
ケイアイドリー（北海道スプリントカップ）
血統表

| 0 | 1 | 2 | 3 | 4 |
| --- | --- | --- | --- | --- |
| シーキングザゴールドの血統 | シーキングザゴールドの血統 | シーキングザゴールドの血統 | （血統表の出典） | （血統表の出典） |
| 父系 | ミスタープロスペクター系  | ミスタープロスペクター系  | ミスタープロスペクター系  |  |
| 父 Mr. Prospector 1970 鹿毛 | 父の父Raise a Native 1961 栗毛 | Native Dancer | Polynesian | Polynesian |
| 父 Mr. Prospector 1970 鹿毛 | 父の父Raise a Native 1961 栗毛 | Native Dancer | Geisha | Geisha |
| 父 Mr. Prospector 1970 鹿毛 | 父の父Raise a Native 1961 栗毛 | Raise You | Case Ace | Case Ace |
| 父 Mr. Prospector 1970 鹿毛 | 父の父Raise a Native 1961 栗毛 | Raise You | Lady Glory | Lady Glory |
| 父 Mr. Prospector 1970 鹿毛 | 父の母Gold Digger 1962 鹿毛 | Nashua | Nasrullah | Nasrullah |
| 父 Mr. Prospector 1970 鹿毛 | 父の母Gold Digger 1962 鹿毛 | Nashua | Segula | Segula |
| 父 Mr. Prospector 1970 鹿毛 | 父の母Gold Digger 1962 鹿毛 | Sequence | Count Fleet | Count Fleet |
| 父 Mr. Prospector 1970 鹿毛 | 父の母Gold Digger 1962 鹿毛 | Sequence | Miss Dogwood | Miss Dogwood |
| 母 Con Game 1974 黒鹿毛 | 母の父Buckpasser 1963 鹿毛 | Tom Fool | Menow | Menow |
| 母 Con Game 1974 黒鹿毛 | 母の父Buckpasser 1963 鹿毛 | Tom Fool | Gaga | Gaga |
| 母 Con Game 1974 黒鹿毛 | 母の父Buckpasser 1963 鹿毛 | Busanda | War Admiral | War Admiral |
| 母 Con Game 1974 黒鹿毛 | 母の父Buckpasser 1963 鹿毛 | Busanda | Businesslike | Businesslike |
| 母 Con Game 1974 黒鹿毛 | 母の母Broadway 1959 鹿毛 | Hasty Road | Roman | Roman |
| 母 Con Game 1974 黒鹿毛 | 母の母Broadway 1959 鹿毛 | Hasty Road | Traffic Court | Traffic Court |
| 母 Con Game 1974 黒鹿毛 | 母の母Broadway 1959 鹿毛 | Flitabout | Challedon | Challedon |
| 母 Con Game 1974 黒鹿毛 | 母の母Broadway 1959 鹿毛 | Flitabout | Bird Flower | Bird Flower |
| 母系(F-No.) | (FN:5-c) | (FN:5-c) | (FN:5-c) |  |
| 5代内の近親交配 | Bull Dog・Sir Gallahad 5×5×5、Discovery 5×5、Blue Larkspur 5×5 | Bull Dog・Sir Gallahad 5×5×5、Discovery 5×5、Blue Larkspur 5×5 | Bull Dog・Sir Gallahad 5×5×5、Discovery 5×5、Blue Larkspur 5×5 |  |
出典: ↑    ↑    ↑    ↑   
父ミスタープロスペクター、母父バックパサー（またはトムフール系）という血統はニックスとして有名であり、同じ配合の馬に種牡馬として成功したミスワキ、ウッドマンなどがいる。
スウィフト・010.c

スウィフト・010.c （Swift_010.c）は、スウィフト・エンジニアリングによって設計および製造されたCARTマシン。
解説

1999年のCARTシーズンにニューマン・ハース・レーシングとデラ・ペンナ・モータースポーツの2チームにシャシー供給された。
ジャヴィット・チャーラル

| ジャヴィット・チャーラル |
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国務大臣
任期 1991年 – 1993年
 
個人情報
生誕: 1944年  ギリシャ・コモティニ
国籍:  トルコ
政党: 正道党
ジャヴィット・チャーラル（Cavit Çağlar、1944年 - ）は、ギリシャのコモティニに生まれたトルコ人実業家、政治家。
1991年に、正道党 (DYP) から立候補してトルコ大国民議会の議員となり、国有銀行を担当する国務大臣として内閣（英語版）（第51代（英語版）、第52代（英語版））の一員となった。1996年にDYPを離党したが、その後も1999年まで、無所属のまま議員を務めた。スュレイマン・デミレル大統領の政治的復権を、資金の面で大きく支援していた。2004年、チャーラルは銀行不正に関わったとして、3年10か月の有罪判決を受けた。
生い立ち

チャーラルは、ギリシャのコモティニでトルコ人の一家のもとに生まれ、まだ学校に通っている間にトルコへと移り住んだ。15歳の時に父親が死去したため、家計を支えるため学業を離れた。ブルサで織物商を営んでいたおじの下で、織物の事業に入った。おじの支援を受け、また国家からの融資制度を利用し、チャーラルはやがて大規模な工業と商業にまたがるグループであるネルギス・ホールディング (Nergis Holding) を築き上げ、1996年にはグループの総売上高が10億ドルほど、輸出額は2億ドルほどに達した。事業の中核は繊維関係であったが、1996年の時点までにマルマラ海周辺における観光関連施設の開発など不動産事業への大規模な投資も展開し、さらに出版事業や放送事業にも進出して、ニュース・チャンネルのNTVを創設するなどした。
経歴

1996年、ネルギスは、チュクロヴァ・ホールディング（英語版）が所有していたインターバンク（英語版）の持分の大部分を取得した。1997年12月、エティバンク（英語版）が民営化され、チャーラルとディンチ・ビルギン（英語版）が共同で所有するメディア＝イペク・ホールディング (Medya-Ipek Holding) が1億5500万ドルでこれを取得し、1998年9月にはチャーラルの織物生産への10億ドルの投資を祝いデミレルが新工場の始業式をおこなった。この間、1998年2月には、アラティン・チャキジ（英語版）の下で動いていたグループが、銀行民営化との絡みで、チャーラルの暗殺を企てていたことが、警察によって明らかにされた。
1999年1月7日、当時ネルギス・ホールディングが持分の過半をもっていたインターバンクが、トルコ預金保険機構（英語版） (TMSF) に移譲された。この銀行は、後にエティバンクと合併したが、程なくして清算された。同じ1月のうちに、NTVがドギュス・グループ（英語版）に売却された。1999年6月には、1998年に行われていたインターバンクからネルギス・ホールディングへの資金移動が、同一グループ内の資金移動の法的規制の上限をはるかに超える6億5千万ドル超の金額に達していたとして、検察が追及を始めた。ネルギスのインターバンクへの負債は、合わせて11億ドル以上とも言われた。2001年1月、トルコ当局は、740万ドルの事業資金貸付を個人的目的に使ったとしてチャーラルの逮捕状を出した。チャーラルは4月にニューヨークで逮捕され、ニューヨークの裁判所が500万ドルの保釈金額を承認しなかったため、トルコに帰国して裁判を受けることに同意した。
2004年、チャーラルは、インターバンクに関する負債として、TMSFへ16億ドルを支払うことに合意した。その支払いを継続できなくなると、彼の所有する他の企業が差し押さえられ、例えばブルサで発電事業をおこなうBİSエネルギー (BİS Enerji) の50%の持分がその対象となった。複数のホテルや、ヘリコプター、メディア関連施設等も差し押さえられ、ネルギス・ホールディングの織物関係の企業も財務上の困難に陥り、2008年には785人の従業員が3か月以上の無給の一時解雇を強いられた。返済の滞りは4500万ドルを超え、2008年にはイェシム・テキスタイル (Yeşim Tekstil) がハルク銀行（）に差し押さえられた。2008年10月、チャーラルは、残っていた織物関係の事業すべての売却に同意した。
2004年、チャーラルは、インターバンクの破綻に関わる銀行不正の罪で懲役3年10か月の有罪判決を受けた。当初、チャーラルは、2002年にはいったん無罪判決を得ていたが、政府側が上訴していた。
スウィープ

スウィープまたはスイープ（Sweep）は、掃除する・一掃する・掃討などを意味する英語の動詞・名詞。原義から派生した言葉がいくつか存在する。
原義から派生した言葉

アメリカ合衆国のプロスポーツ（NBAやMLBなど）で使用される用語で、同一カードの連戦で全勝すること。なお、日本のプロ野球においての同一カード三連勝において「3タテした」というが、正しくは「3タテさせた」である。
ポストシーズンの試合などの場合でも、最速で勝ちを決定させる（例：7戦制なら最初の4戦で4勝する）こともこう呼ばれる。
語源に因み、スウィープに成功した際にはホウキを振り回して喜ぶ観客も多く見られる。
選挙で大勝し、その地域周辺に割り当てられた議席や代議員をすべて獲得すること。
柔道技などにある足払いのこと。
総合格闘技で、ガードポジションの時に、下の選手(ガードポジション側)が上の選手(インサイドガード側)と体勢を入れ替えること。
それ以外のもの

スウィープ種目 - ボート競技の種目のひとつ。
スウィープ奏法 - ギターの奏法のひとつ。
スウィープ (競走馬) - アメリカ合衆国の競走馬、種牡馬。
Sweep - 日本の男性R&Bアーティスト。
マーク・アンド・スイープ - ガベージコレクタの動作方法のひとつ。
掃海艇 ‐ 機雷などの排除を目的とする軍艦。
1943年公開の同名のアメリカ映画（en:Minesweeper (film)）。
コンピュータゲーム。マインスイーパを参照。
アナログ式時計の秒針で、連続して流れるように進む方式。
ムーブメントの構造から、機械式時計に多い方式。対義語は「ステップ運針」、「デットビート運針」等であり、クォーツ式時計に多い。
ジャヴォヒール・シディコフ

ジャヴォヒール・アリシェル・オルリ・シディコフ（ウズベク語: Javokhir Alisher o'g'li Sidikov, Жавоҳир Алишер оглы Сидиқов、1996年12月8日 - ）は、ウズベキスタンのサッカー選手。ウズベキスタン代表。ポジションはMF。
クラブ歴

FCパフタコール・タシュケントの下部組織出身でトップチームに昇格し選手となった。
翌2016年にFKコーカンド1912に完全移籍。2019年から2020年にかけて古巣パフタコール・タシュケントに期限付き移籍した。
2021年にPFCロコモティフ・タシュケントに完全移籍。
代表歴

アンダー代表としてはU-17代表として2013 FIFA U-17ワールドカップに、U-20代表として2015 FIFA U-20ワールドカップに、U-23代表としてAFC U-23選手権2018、2018年アジア競技大会に出場している。
A代表では2018年3月27日に行われたモロッコ代表との親善試合でスターティングメンバーとなり代表初出場、2019年1月13日に行われたAFCアジアカップ2019・トルクメニスタン代表戦で代表初得点を記録した。
シュヴァルツビール

シュヴァルツビールの例
ケストリッツァー シュヴァルツビア
シュヴァルツビール（Schwarzbier）は、下面発酵（ラガー）で製造されるビールのスタイルのひとつである。ドイツのバイエルン地方が発祥と言われている。
日本語表記としては「シュバルツビール」「シュヴァルツビア」「シュバルツビア」、あるいは単に「シュヴァルツ」「シュバルツ」と表記されることがある。日本地ビール協会の『ビアスタイル・ガイドライン1208』では「カテゴリー(E) ダークラガー」の中の「ジャーマンスタイル・シュヴァルツビア」と分類されている。本項では以下「シュヴァルツ」と表記することとする。
概要

ドイツ語で「黒ビール」を意味する通りに黒い液色が特徴である。
アルコール度数は4.1%から5%。液色の黒色はローストされたモルトに由来し、同じくローストされたモルトからなる香ばしさと苦味、ラガーらしいすっきりした後味もあるが、甘味を感じさせることも多い。
液色が黒いビールには、他にスタウトやポーターがあるが、これらは上面発酵である。
概要 > ビアスタイル・ガイドラインでの定義

『ビアスタイル・ガイドライン1208』ではシュヴァルツを以下のように定義している。
色合いは、ダーク・ブラウンからブラックまでの範囲。
ローストした麦芽の風味。
ローないしミディアム・レベルの甘味。
高温焙焦モルトに由来する渋味があってはならない。
ボディはミディアム。
ホップの苦味はローからミディアムの範囲。
ノーブル・タイプのホップを使用し、アロマとフレーバーのいずれも非常に低レベルに抑えること。ただし皆無ではなく感じられる程度は必要。
フルーティーなエステル香とダイアセチルの香りがあってはならない。
アルコール度数は3.8%から5%
SRM 25から30
SRM イメージ色
SRM 25
SRM 30
歴史

シュヴァルツの歴史は古く、現在でもシュヴァルツの代表的なメーカーであるケストリッツァー（ドイツ語版）は1543年テューリンゲン地方のバート・ケストリッツ村（ドイツ語版）で創業されている。
現在では、液色の淡いビールが一般的となり、シュヴァルツのドイツ国内における市場シェアは1.6%程度である。
製品例

ケストリッツァー シュヴァルツビア (Köstritzer Schwarzbier)
モンヒスホーフ・シュヴァルツビール (Mönchshof Schwarzbier)
カイザードーム ダークラガー (Kaiserdom Dark Lager Bier)
ヱビス プレミアムブラック
シュバルツ - ジャパン・アジア・ビアカップで2009年、2011年、2012年にダークラガービール部門で金賞受賞や10年連続入賞を果たしている。
ダークラガービール(ÖL MÖRK LAGER)
店舗に併設されたフード・マーケットで販売するオリジナルのビール
シュバルツ
湘南ビール シュバルツ
シュバルツ
スティーヴ・インスキープ

| スティーヴ・インスキープSteve Inskeep |
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 インスキープ（2011年テキサス・ブック・フェスティバルにて）
プロフィール
出身地:  アメリカ合衆国インディアナ州
国籍:   アメリカ合衆国
生年月日:   (1968-06-16) 1968年6月16日（56歳）
最終学歴:  モーヘッド州立大学
職歴:  NPR番組司会者、ニュース特派員等
ジャンル:  ラジオ番組、報道
公式サイト:  NPRによるプロフィール
出演番組・活動
出演中:  『モーニング・エディション（Morning Edition）』
出演経歴:  『ウィークエンド・オール・スィングズ・コンスィダード（Weekend All Things Considered）』
アナウンサー: テンプレート - カテゴリ
スティーヴ・インスキープ（Steve Inskeep, 1968年6月16日 - ）は、
NPRのモーニング・エディション（Morning Edition）の現司会者の1人である。
2004年4月30日、それまで同番組の司会者を務めていたボブ・エドワーズ（Bob Edwards）が
NPRの上級特派員に任命され司会者を降板するのを受け、
インスキープとレネ・モンテイン
は同番組の暫定司会者に任命され、同年12月から正式に司会者に任命される。
インスキープは、モーニング・エディションの司会者になる前は、
NPRの運輸問題担当特派員、ウィークエンド・オール・スィングズ・コンスィダード（Weekend All Things Considered）
の司会等を歴任した。
インスキープは、2011年10月発売の「Instant City: Life and Death in Karachi 」の著者である。
同著は、20世紀後半、急激な発展を遂げたパキスタンのカラチの変化について取材した本である。
インスキープは、NPRの仕事でパキスタンへの取材旅行を数度実施している。
インスキープはインディアナ州カーメルで育ち、
1990年、ケンタッキー州モーヘッドのモーヘッド州立大学を卒業。
ラジオでの初仕事は、モーヘッドのWMKY-FMでのスポーツキャスターとしてだった。
その後、1996年にNPRと契約し、
以後、NPRを中心にジャーナリストとして幅広く活動している。
特筆すべき仕事

2005年08月、ナイジェリアの石油産業と利権問題を巡る紛争等に関する現地取材＆特集放送
2009年06月01日、米国大統領（バラク・オバマ）への特別インタビュー
2009年09月25日、イラン大統領マフムード・アフマディーネジャード（Mahmoud Ahmadinejad）への特別インタビュー
2010年05月、南アジアGrand Trunk Road特集＜発展を遂げるパキスタンとインドを訪ねて＞
2011年10月、「Instant City: Life and Death in Karachi 」出版 ISBN 978-1-59420-315-2
2012年06月、北アフリカRevolutionary Road Trip特集＜チュニジアのカルタゴからリビアそしてエジプトのカイロまで…アラブの春の市民革命レヴォリューショナリー・ロードを行く＞
2014年03月、アメリカ＝メキシコ国境地域2,428マイルを行く取材＆特集放送
2014年05月29日、米国大統領（バラク・オバマ）への特別インタビュー
私生活

インスキープは妻キャロリーとの間に、2005年生まれの娘アヴァがいる。
2012年、インスキープ夫妻は、中国人孤児の女児アナを2人目の子供として養子縁組で迎え入れた。
スティーヴ・インスキープ本人も、養子として育ての親に育てられた経験を持つ。
スキャパレッリ

スキャパレッリまたはスキャパレリ（Schiaparelli）は、イタリア系の姓。
人物

ジョヴァンニ・スキアパレッリ - 火星表面の模様を観測したイタリアの天文学者。
エルザ・スキャパレッリ - イタリアのファッション・デザイナー。ジョヴァンニの従妹。