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日刊スポーツ新聞西日本
概要

1950年1月20日にセ・リーグと読売新聞社からの強い要望を受けて、神戸市の神港夕刊新聞社によって創刊した『オールスポーツ』が起源。1956年3月にオールスポーツ新聞社が発足したが、経営が行き詰まり廃刊の危機となったところを、枚方市で朝日新聞宅配所（現・ASA）を経営していた折田平市が仲介役となり、1957年4月に日刊スポーツ新聞社（東京本社）と提携（この当時は事実上フランチャイズ契約に同じ）し、6月に正式に経営権を日刊スポーツ新聞社と朝日新聞社に引き継いで社名を大阪日刊スポーツ新聞社に改称。日刊スポーツの地方進出第1号となる。1977年2月に北九州市で西部日刊スポーツ新聞社、1995年6月には名古屋市で名古屋日刊スポーツ新聞社を設立。
2009年4月1日、大阪・西部・名古屋の3社が合併し、日刊スポーツ新聞西日本となった。存続会社は大阪日刊スポーツ新聞社となり、大阪が本部（会社登記上の本店）となった。
管轄地域はその名の通り、西日本であり、近畿地方、北陸3県、静岡県を除く東海地方、中国地方、四国地方、沖縄県を除く九州地方である。
本部（大阪本社）版は、阪神タイガース、西部本社版は、福岡ソフトバンクホークス、名古屋本社版は、中日ドラゴンズのそれぞれ地元球団の報道を主力としている。また大阪本部管轄の広島県版は、広島東洋カープ関連の報道に力を入れている。近畿地方以外の大阪本社版は、阪神タイガース以外のプロ野球選手の活躍や有名人の結婚・訃報などがあった場合は記事を差し替えている。なお経営統合前の西部版は東京本社版をベース（中央競馬のみ大阪版）にした構成にしていた。
本部は旧法人の大阪日刊社時代の当初は豊中市に、また広告・販売部門は大阪市福島区の「北大阪支社」に分散していたが、北大阪支社が2002年に中之島にある新朝日ビルディング（朝日新聞大阪本社の分館）に移転。2005年に大阪本社の機能を新朝日ビルに統合。2009年に同ビルの建て替えのため、いったん福島区にある阪神ダイヤビルへ暫定的に移転後、2013年1月1日、朝日新聞大阪本社の新社屋などが入居する中之島フェスティバルタワー東館に本社機能を移転。
事業所

本部・大阪本社（登記上本店）：大阪市北区中之島2-3-18 中之島フェスティバルタワー東館23階
広島総局：広島市中区橋本町8-4
西部本社：福岡市博多区博多駅前2-1-1 福岡朝日ビル7階
名古屋本社：名古屋市中区栄1-3-3 朝日会館13階
なお1頁題字の発行元クレジットは発行する地域に関係なく一律「日刊スポーツ新聞社」となっており、収録されている発行地の住所は次項掲載のこれらの地域に準拠したものになっている。（広島総局については1面には掲載されていない）
各本社の管轄

本部（大阪本社）
石川県、福井県、三重県（伊賀市・名張市・熊野市・南牟婁郡）、滋賀県、京都府、大阪府、兵庫県、奈良県、和歌山県、鳥取県、島根県、岡山県、広島県、山口県のうち東部地域（岩国市、防府市、周南市、光市など）、徳島県、香川県、愛媛県、高知県
西部本社
山口県のうち西部地域（山口市、山陽小野田市、宇部市、下関市など）、福岡県、佐賀県、長崎県、熊本県、大分県、宮崎県、鹿児島県
※なお沖縄県については西日本管轄ではなく、東京本社とのフランチャイズ契約により沖縄タイムスに印刷・販売を委託している。紙面も基本東京本社版の内容だが、テレビ・公営競技頁など一部収録を割愛しているため、頁数は本土の他の地域のそれに比べると半分程度である。
名古屋本社
富山県、岐阜県、愛知県、三重県（伊賀市・名張市・熊野市・南牟婁郡を除く）
印刷工場

本部（大阪本社）
大阪府大阪市福島区（朝日新聞大阪本社・朝日プリンテック・凸版印刷と共同=朝日プリンテック大阪支社）
大阪府堺市中区（朝日プリンテック堺工場）
兵庫県西宮市（朝日プリンテック阪神工場）
広島県廿日市市（中国新聞社広島工場）
広島工場は親会社・朝日新聞も本部（大阪本社）版と西部本社版のうち山口県東部向け2種類の新聞を発行しており、紙面構成が部分的に異なるが、山口県東部の日刊スポーツは大阪本部発行の中四国地方向けの版を扱っている。
愛媛県松山市（愛媛新聞社工場）
西部本社
山口県下関市（みなと山口合同新聞社工場 山口県西部・福岡県東部向け）
福岡県太宰府市（朝日プリンテック福岡工場、朝日新聞西部本社と共同 福岡県東部を除く九州7県向け）
名古屋本社
愛知県北名古屋市（朝日プリンテック名古屋工場、朝日新聞名古屋本社と共同）
名古屋工場では富山県向けの朝日新聞（東京本社版）を1989年9月から2011年3月末まで印刷していた名残りで、富山県内では現在も同工場で印刷された名古屋本社版を販売。名古屋印刷以前は大阪版を販売していた。なお、富山向けの朝日新聞については、現在は中日新聞北陸本社の工場（石川県金沢市）で印刷された大阪本社版を販売。日刊スポーツの他の北信越地方各県のうち、石川県・福井県は大阪市福島区の工場で製作されている本部（大阪本社）版、長野県・新潟県は東京本社版である。
番組欄（2023年4月1日から）

2023年4月1日から番組解説ページを廃止し、番組表のレイアウトも大幅に変更された。
フルサイズ：NHK総合（大阪）、MBS、ABC、カンテレ、読売、大阪
ハーフサイズ：NHK Eテレ（但し2分割しての表示）、サン、京都
クォーターサイズ：和歌山、奈良、びわ湖
ラジオクォーターサイズ：ABCラジオ、MBS、FM大阪
BSハーフサイズ：NHK BS、NHK BSP4K
BSクォーターサイズ：BS日テレ、BS朝日、BS-TBS、BSテレ東、BSフジ、WOWOWプライム、同ライブ、同シネマ、BS11 イレブン、BS12トゥエルビ、J SPORTS1、同2、同3、同4、BSよしもと（但し2分割しての表示）
CSクォーターサイズ：スカイA、ゴルフネットワーク、日テレジータス、GAORA
フルサイズ：NHK総合（大阪）、MBS、ABC、カンテレ、読売
ハーフサイズ：サン、京都、大阪、四国テレビ、瀬戸内海テレビ、OHKテレビ、RSKテレビ、西日本テレビ、テレビせとうち、日本海、BSS、さんいん中央、FBC、福井、テレビ金沢、HAB、MRO、石川
クォーターサイズ：NHK Eテレ、和歌山、奈良、びわ湖
BSハーフサイズ：NHK BS、NHK BSP4K
BSクォーターサイズ：BS日テレ、BS朝日、BS‐TBS、BSテレ東、BSフジ、
CSクォーターサイズ：スカイA
フルサイズ：NHK総合（名古屋）、CBCテレビ、メ〜テレ、東海テレビ、中京テレビ、テレビ愛知
ハーフサイズ：NHK Eテレ、三重テレビ、ぎふチャン、KNBテレビ、チューリップ、BBT、HAB
ラジオクォーターサイズ：CBC、TOKAI RADIO、ぎふ
BSハーフサイズ：NHK BS、NHK BSP4K
BSクォーターサイズ：BS日テレ、BS朝日、BS-TBS、BSテレ東、BSフジ、BS11 イレブン、WOWOWプライム、同ライブ、同シネマ、BSよしもと、BS12トゥエルビ、J SPORTS1、同2、同3、同4、
CSクォーターサイズ：スカイA
フルサイズ：NHK総合（広島）、NHK Eテレ、広島ホーム、RCC、広島、テレビ新広島
ハーフサイズ：日本海、BSS、さんいん中央、山口朝日、山口、テレビ山口、テレビ西日本
フルサイズ：NHK総合（福岡）、KBC九州朝日、RKB毎日、TNCテレビ西日本、FBS福岡、テレＱ
ハーフサイズ（NHK総合の左横、かつNHK Eテレの下）：STSサガテレビ
ハーフサイズ（最下段の真上）：YAB山口朝日、KRY山口、TYSテレビ山口、OAB大分朝日、OBS大分、TOSテレビ大分、KAB熊本朝日、RKK熊本、TKUテレビ熊本、KKTくまもと県民
ハーフサイズ（最下段）：NCC長崎文化、NBC長崎、KTNテレビ長崎、NIB長崎国際、MRT宮崎、UMKテレビ宮崎、KKB鹿児島放送、MBC南日本、KTS鹿児島テレビ、KYT鹿児島読売
クォーターサイズ（NHK総合の左横、かつサガテレビの上）：NHK Eテレ
クォーターサイズ（ラジオ　WOWOWプライムの下、かつ在福以外の九州各局テレビ欄の左端）：NHK①、KBC九州朝日、RKB毎日
BSハーフサイズ（上段左端）：NHK BS、NHK BSP4K
BSクォーターサイズ：BS日テレ、BS朝日（以上2段目、NHKBS各局の下）、BS-TBS、BSテレ東、BSフジ（以上3段目）、WOWOWプライム、同ライブ、同シネマ、BS11 イレブン、BS12トゥエルビ、J SPORTS1、同2、同3、同4（以上BS・地デジのうち、BS-TBS、BSテレ東、BSフジ、NHK総合、KBC，RKB，TNCにかけての下）
CSクォーターサイズ：スポーツライブ+、スカイA（以上地デジのうち、FBSとTVQの下）
出典・脚注

[脚注の使い方]
↑  “球団売却に新興企業参入…球界波乱含みの五輪イヤー”.   日刊スポーツ（2020年1月20日作成）. 2020年1月20日閲覧。
↑  関心空間・オールスポーツ
西部本社が入居する福岡朝日ビル
名古屋本社が入居する朝日会館
ジョゼフ＝デジレ・ジョブ

ジョゼフ＝デジレ・ジョブ（Joseph-Désiré Job, 1977年12月1日 - ）は、フランス・メトロポール・ド・リヨン・ヴェニシュー出身のカメルーン代表の元サッカー選手。ポジションは、MF・FW。
同じくサッカー選手のジョエル・マティプとその兄マーヴィン・マティプを従兄弟に持つ。
クラブ経歴 > 初期

リヨンの郊外で生まれたジョブは、10歳の時に地元オリンピック・リヨンの下部組織に入団し、フレデリック・カヌーテらと共にトレーニングを受けた。19歳の時にUEFAインタートトカップ 1997・ポーランドのオドラ・ヴォジスワフ（英語版）戦 (5-2) でデビューすると、いきなりハットトリックを達成する活躍を見せた。
1999年8月1日にRCランスへ移籍し、UEFAカップ1999-2000で2得点を挙げるなどベスト4進出に貢献した。
クラブ経歴 > ミドルズブラ

ジョブは、2000年にブライアン・ロブソン監督率いるミドルズブラFCへ移籍金300万ポンドで加入する も、ハミルトン・リカルドやアレン・ボクシッチ等からポジションを奪えず、2001年12月にシーズン終了までリーグ・アンのFCメスに貸し出された。
メスでは、チームが降格したもののフォームを取り戻し、ミドルズブラ復帰後はレギュラーとしてプレーしていたが、2002年11月30日のウェスト・ブロムウィッチ・アルビオンFC戦で相手のダレン・ムーア（英語版）と衝突した際に頭蓋骨が割れピッチ上で意識を失い、離脱を余儀なくされた。また、2003年9月29日の練習中に膝を捻ったことで4ヶ月離脱することが決定し、スティーブ・マクラーレン監督は「エヴァートンFC戦で決勝点を決めるなど、最近好調だっただけに彼が抜けるのは残念で大きな痛手だ」と語った。しかし、キャリアのハイライトはこの怪我明けから程なくしておとずれた。2004年2月29日にカーディフのミレニアム・スタジアムで行われたフットボールリーグカップ決勝・ボルトン・ワンダラーズFC戦で開始2分に先制点を挙げるなど2-1の勝利に貢献し、自身そしてチーム初となるタイトルを獲得。また、UEFAカップ2004-05出場権も得た。
そのUEFAカップでは、2004年11月15日にリヴァーサイド・スタジアムでのセルビア・モンテネグロのパルチザン・ベオグラード戦 (3-0) で得点を決め、ベスト16・ポルトガルのスポルティング・クルーベ・デ・ポルトゥガル戦でも得点したが敗退した。
一方、リーグ戦では2004-05シーズンに加入したマーク・ヴィドゥカ、ジミー・フロイド・ハッセルバインクの後塵を拝し、さらに翌シーズンになるとヤクブ・アイェグベニが加入し、さらに層が厚くなったことで居場所を失い、2005年8月31日にシーズン終了までサウジアラビアのアル・イテハドへ貸し出された。アル・イテハドでは、2005年11月5日にジッダで行われたAFCチャンピオンズリーグ2005決勝第2戦・UAEのアル・アインFC戦で得点を決めるなど優勝に貢献した。
ローン終了に伴いミドルズブラとの契約が切れたジョブは、2006-07シーズンのプレーシーズンにワトフォードFCのトレーニングに参加する も契約を勝ち取ることは出来なかった。
クラブ経歴 > その後

2006年9月16日にリーグ・アンのCSスダン・アルデンヌと1年契約を結び、28試合10得点を記録した。
2007年夏にOGCニースに2年契約で加入。2008年6月22日にサンデー・ミラー紙は、自由移籍でイングランド2部のブラックプールFCと契約すると報じた が、実現せずにアル・ハリティヤスSC（英語版）に移籍した。
アル・ハリティヤスでは、加入した2008-09シーズンにチームは最下位に終わるも、翌シーズンからチーム数が増加するため降格を逃れた。2009年7月にレフスキ・ソフィアと接触するも移籍することは叶わず、トルコのディヤルバクルスポル（トルコ語版）と契約した。
2010年3月15日に自由移籍でリールセSKに加入。ホームで行われたKVトゥルンハウト（オランダ語版）戦で1点のビハインドを追いかける中、途中出場の形でデビューすると2得点1アシストと全ての得点に絡む活躍を見せ、3-1の逆転勝利に大きく貢献した。また、ワースラント＝ベフェレン戦 (2-0) でも得点を挙げ、最終的にチームはベルギー2部優勝を果たした。2010年6月21日に契約を2年延長した が、2011年8月31日に同胞のルドルフ・ドゥアラと共に退団した。
代表経歴

フランスで生まれたジョブは、フランス代表としてプレーすることを望んでいたものの、父の助言もありカメルーン代表からの招集を受け入れ、1997年のウェンブリー・スタジアムでのイングランド戦 (0-2) でデビューを果たした。FIFAコンフェデレーションズカップ2003を最後に暫く代表から遠ざかっていたが、2007年3月24日のアフリカネイションズカップ2008予選・リベリア戦で久しぶりに招集された。2008年1月のスーダンとの親善試合で得点を決めると、アフリカネイションズカップ2008予選のザンビア戦 (5-1) で2得点を挙げて2試合3得点と好調さを見せたことから、本大会のメンバー入りを果たした。
代表歴 > 出場大会

カメルーン代表
1998 FIFAワールドカップ
2002 FIFAワールドカップ
代表歴 > 試合数

国際Aマッチ 52試合 9得点（1997年-2009年）
| カメルーン代表> 年 | 国際Aマッチ> 出場 | 国際Aマッチ> 得点 |
| --- | --- | --- |
| 1997 | 3 | 1 |
| 1998 | 12 | 1 |
| 1999 | 3 | 2 |
| 2000 | 6 | 0 |
| 2001 | 7 | 1 |
| 2002 | 3 | 0 |
| 2003 | 6 | 1 |
| 2004 | 3 | 1 |
| 2005 | 2 | 0 |
2006: 0
| 2007 | 3 | 0 |
| 2008 | 3 | 2 |
| 2009 | 1 | 0 |
| 通算 | 52 | 9 |
獲得タイトル > クラブ

フットボールリーグカップ : 2004
AFCチャンピオンズリーグ : 2005
ラード

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: バンドについては「ラード (バンド)」をご覧ください。
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100 gあたりの栄養価
エネルギー:  3,774 kJ (902 kcal)

炭水化物:  0 g
糖類:  0 g
食物繊維:  0 g

脂肪:  100 g
飽和脂肪酸:  39.2 g
一価不飽和:  45.1 g
多価不飽和:  11.2 g

タンパク質:  0 g

ビタミン
ビタミンA相当量β-カロテンルテインと ゼアキサンチン:  (0%) 0 µg(0%)0 µg0 µg
チアミン (B1):  (0%) 0 mg
リボフラビン (B2):  (0%) 0 mg
ナイアシン (B3):  (0%) 0 mg
パントテン酸 (B5):  (0%) 0 mg
ビタミンB6:  (0%) 0 mg
葉酸 (B9):  (0%) 0 µg
ビタミンB12:  (0%) 0 µg
コリン:  (10%) 49.7 mg
ビタミンC:  (0%) 0 mg
ビタミンD:  (17%) 102 IU
ビタミンE:  (4%) 0.6 mg
ビタミンK:  (0%) 0 µg

ミネラル
ナトリウム:  (0%) 0 mg
カリウム:  (0%) 0 mg
カルシウム:  (0%) 0 mg
マグネシウム:  (0%) 0 mg
リン:  (0%) 0 mg
鉄分:  (0%) 0 mg
亜鉛:  (1%) 0.11 mg
マンガン:  (0%) 0 mg
セレン:  (0%) 0.2 µg

他の成分
水分:  0 g
コレステロール:  95 mg
  単位  µg = マイクログラム (英語版) • mg = ミリグラム  IU = 国際単位 
%はアメリカ合衆国における 成人栄養摂取目標 (RDI) の割合。  出典: USDA栄養データベース（英語）
シュマルツブロート（ラードを塗ったパン）
ラード（英: lard、伊: strutto）、豚脂（とんし）は、調理に用いられる豚の脂肪全般。日本では豚の脂肪組織から精製した食用油脂を「ラード」と呼称する。なお、「ラルド」は豚肉の脂肪で構成された部位を塩漬けに加工した食材を指し、ラードとは別物である。
性質

| 100gあたり |
| --- | --- |

総脂肪:  100g
飽和脂肪酸ミリスチン酸 (14:0)パルミチン酸 (16:0)ステアリン酸 (18:0):  39.2g1.3g23.8g13.5g
一価不飽和脂肪酸オレイン酸 (18:1):  45.1g41.2g
多価不飽和脂肪酸リノール酸 (18:2)α-リノレン酸 (18:3):  11.2g10.2g1g
ラード（豚脂）はヘット（牛脂）や羊脂などと同じく動物性油脂の一種である。常温では固体。
融点はヘット（牛脂）よりも低い。ただし、豚の一般成分は部位ごとに異なっており、豚肉の脂質は部位によって3.5 - 40%と開きがある。豚の皮下脂肪から取ったラードの場合、融点は34 - 40℃、ヨウ素価は57 - 66である。これに対し、豚の内臓脂肪から取ったラードの場合、融点は27 - 30℃、ヨウ素価は67 - 70である。
ヘットなどの動物性油脂と同じく、オレイン酸、パルミチン酸、ステアリン酸などで構成されるグリセリドを主成分とする。このほかラード（豚脂）はリノール酸も豊富である。
用途 > 食用

ラード（豚脂）は揚げ物・フライに使う揚げ油のほか、製菓や製パンの材料にも用いられる。また、ラーメンのスープには豚の背の部位の脂が背脂としてよく用いられ、スープの上一面に浮かぶためスープが冷めにくくなっている。
トンカツの名店では、豚の脂身からラードを毎日作って日々の営業に使用する店も少なくなく、廃棄物の再利用からこだわりの逸品に至るまで幅広いものとなっている。また、「肉屋のコロッケはうまい」との定評があるが、概して精肉店の揚げ物が家庭料理にない旨みをもつのは、新鮮なラードを揚げ油に使っているためといわれる。もっとも揚げたてを味わうにはよいが、冷めたものは脂っぽく腹にもたれるとする向きもある。衣の香ばしさを強調するときに選ぶべき食材ともされる。
フランスでは主に北および東の地域で、南西でもコンフィなどに使用される。
香港や台湾においてはラードを用いて作るラードご飯（中国語版）という料理があり、作り方によっては日本のバター醤油ご飯の要領でバターの代わりにラードを入れて作ることがある。
なお、動物性油脂の中では酸化しやすく風味を失いやすいため低温で保存することが必要である。
用途 > 食用以外の用途

単独もしくは他の油脂類と混合する形で古くから潤滑用途に用いられてきた。単独（または牛脂との混合）ではグリスのような用途に、鉱油などの潤滑油に混合することで減摩剤などとして利用された。それらの多くは鉱油やその他の化学合成品に置き換わっていったが、ラードを硫化し極圧性や安定性、溶解性などを改善した「硫化ラード」はその特性から切削油や加工油として一時期多用された。現在においても硫化ラードは一部で使用されている。
関連文献

新谷勘「ラードについて」『生活衛生』第8巻第6号、大阪生活衛生協会、1964年、210-213頁、doi:10.11468/seikatsueisei1957.8.210。
マット・テイヴェン

| マット・テイヴェン |
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プロフィール
リングネーム:  マット・テイヴェン
本名:  マシュー・マリネリ
ニックネーム:  カオティック・アイドル
身長:  188cm
体重:  99kg
誕生日:   (1985-03-20) 1985年3月20日（39歳）
出身地:   アメリカ合衆国 ニューハンプシャー州デリー
所属:  AEW
トレーナー:  ボブ・エバンス スパイク・ダッドリー
デビュー:  2008年3月7日
テンプレートを表示
マット・テイヴェン（Matt Taven）のリングネームで知られるマシュー・マリネリ（Matthew Marinelli、1985年3月20日 - ）は、アメリカ合衆国の男性プロレスラー。ニューハンプシャー州デリー出身。AEW所属。
来歴

2008年3月7日、プロレスデビュー。
2013年3月2日、ROH11周年記念興行に出場し、アダム・コールが保持するROH世界TV王座に挑戦。これに勝利を収め、第7代王者に輝く。その後、12月14日のトマソ・チャンパに敗れるまで、11度の防衛に成功した。
2014年5月17日、ROHと新日本プロレスの合同興行「WAR OF THE WORLDS」のオープニングマッチに出場。ACH、トマソ・チャンパと組み、ロッキー・ロメロ&アレックス・コズロフ&渡辺高章組と対戦。試合は自身が渡辺からピンフォールを奪い、勝利を収めた。
同年11月7日、マイケル・ベネットとタッグを結成し、キングダムの一員となる。22日には新日本プロレスが主催するWORLD TAG LEAGUEにベネットと共に出場。4勝3敗という結果に終わった。
2015年3月1日、ROH13周年記念興行「Winner Takes All」に出場。ベネットとのタッグで、ジ・アディクション（クリストファー・ダニエルズ&フランキー・カザリアン組）、カール・アンダーソン と3WAYマッチで対戦。試合はアンダーソンからピンフォール勝ちを収めた。
同年4月5日、両国国技館で行われた新日本プロレス「SAKURA GENESIS」において、ベネットとのタッグでアンダーソン&ギャローズ組を破りIWGPタッグ王座を獲得。
2019年4月6日、ニューヨークで行われたROHと新日本プロレスの合同興行「G1 Supercard」において、ジェイ・リーサルを破りROH世界ヘビー級王座を獲得。
タイトル歴

ROH世界王座（第30代）
ROH世界TV王座（第7代）
ROH世界タッグ王座（第43代、61、68代 , w/ マイケル・ベネット）
ROH世界6人タッグ王座  w/ TKオライアン、ヴィニー・マーセグリア
IWGPタッグ王座 （第67代 , w/ マイケル・ベネット）
NWA世界ヒストリックウェルター級王座（第8代）
CWニューイングランド王座（第33代、35代）
CWタッグチーム王座（第40代 , w / ヴィニー・マーセグリア）
入場テーマ曲

So Unkind - 現在使用中
Pretty Handsome Awkward / The Used
The Hoopla
Damage
ミサイルドロップキック
ヘルメリー
ROH世界王座
IWGPタッグ王座
ROH世界タッグ王座
ROH世界TV王座を腰に巻くターバン
フェロス

すり身魚のスティックと共に供されたフェロス
フェロス（仏：féroce）、またはフェロス・ダヴォカ（仏：féroce d'avocat）は、すり潰したアボカドとキャッサバ、オリーブオイル、ライム果汁に塩漬けタラやニンニク、唐辛子、ホットソース、調味料を混ぜ合わせて作られる料理 。辛味があり、様々な食品のスプレッドとしても食される。蟹など他の魚介類を用いて作ることもでき、カリブ海に浮かぶ仏領の島嶼地域であるマルティニークで一般的な料理である。
ハミルトン–ヤコビ方程式

物理学においてハミルトン–ヤコビ方程式（ハミルトン–ヤコビほうていしき、英語: Hamilton–Jacobi equation）とは古典力学の再定式化であり、ニュートンの運動方程式、ラグランジュ力学、ハミルトン力学などの他の定式化と同値である。ハミルトン–ヤコビ方程式は力学系において保存される量を探し出す場合に特に便利であり、それはたとえ力学の問題それ自身が完全には解けない場合にでさえも可能である。
ハミルトン–ヤコビ方程式はまた、粒子の運動が波として表現される唯一の力学の定式化である。この視点から、ハミルトン–ヤコビ方程式は理論物理学の長らくの目標（少なくとも18世紀、ヨハン・ベルヌーイ以来）である、光の伝播と粒子の運動との類似性を見出す試みを達成したと見ることも出来る。力学系から得られる波動方程式は以下に示すとおり、シュレーディンガー方程式と、完全にではないがよく似ている。ハミルトン–ヤコビ方程式はこのような理由で、最も量子力学に近い古典力学の扱いであると考えられている。
数学的な定式化

ハミルトン–ヤコビ方程式はハミルトンの主関数 (英: Hamilton's principal function)  S(q_{1},\dots ,q_{N};t) に対する、一階の非線形偏微分方程式として以下のように表される。
H\left(q_{1},\dots ,q_{N};{\frac {\partial S}{\partial q_{1}}},\dots ,{\frac {\partial S}{\partial q_{N}}};t\right)+{\frac {\partial S}{\partial t}}=0.
後の節で示すように、この方程式はハミルトン力学において、 S を古典的なハミルトニアン  H(q_{1},\dots ,q_{N};p_{1},\dots ,p_{N};t) の正準変換の母関数と見なすことにより導かれる。共役な運動量には一般化座標による  S の一階の微分
p_{k}={\frac {\partial S}{\partial q_{k}}}.
が相当し、それは以下のように示される。
運動の経路をわずかに変化させた場合の作用の変化は以下により与えられる。
\delta S=\sum _{i=1}^{N}\left[{\frac {\partial L}{\partial {\dot {q}}_{k}}}\delta q_{k}\right]_{t_{1}}^{t_{2}}+\sum _{i=1}^{N}\int _{t_{1}}^{t_{2}}\left({\frac {\partial L}{\partial q_{k}}}-{\frac {d}{dt}}{\frac {\partial L}{\partial {\dot {q}}_{k}}}\right)\delta q_{k}\,dt.
実際に起こる運動の経路はオイラー＝ラグランジュ方程式を満たすことから、 \delta S の積分の項はゼロである。最初の項で  \delta q_{k}(t_{1})=0 とし、  \delta q_{k}(t_{2}) を簡単に  \delta q_{k} と書く。 \partial L/\partial {\dot {q}}_{k} を  p_{k} と置き換え、最終的に
\delta S=\sum _{i=1}^{N}p_{k}\delta q_{k}.
が得られる。この関係から、座標によるハミルトンの主関数  S(\{q_{i}\};t) の偏微分は、対応する運動量に等しいことが示された。Q.E.D.
同様に、一般化座標は下記のように、運動量の微分として得られる。式を逆に解いて、系の発展を得ることが出来る。すなわち、一般化座標が時間の関数として得られる。始状態での位置と速度は、 S の積分の中で定数として現れ、それらは全エネルギー、角運動量、ラプラス–ルンゲ–レンツのベクトル（英語版）などの保存量（運動の積分）に対応する。
他の力学の記述との比較

ハミルトン–ヤコビ方程式は単一の 、  N 個の一般化座標  q_{1},\dots ,q_{N} と時間  t の関数  S に対する一階の偏微分方程式である。一般化運動量は  S の微分としてしか現れない。顕著な特徴であるが、 S は古典的な作用に等しい。
比較として、ラグランジュ力学での同値なオイラー＝ラグランジュ方程式にも、共役な運動量はやはり現れない。しかし、それは  N 個の系 をなす、一般化座標の時間発展に関する一般には二階の微分方程式である。別の比較として、ハミルトンの正準方程式は同じように
 2N 個の、一般化座標とそれに共役な  p_{1},\dots ,p_{N} に対する一階の微分方程式の系である。
ハミルトン–ヤコビ方程式は、ハミルトンの原理の積分を最小化する問題と同値なので、ハミルトン–ヤコビ方程式は他の変分法の問題、あるいはさらに一般的な他の数学や物理学の領域、たとえば力学系、シンプレクティック幾何学、量子カオスの問題などにおいても便利である。例として、ハミルトン–ヤコビ方程式はリーマン多様体において測地線を求めるのに用いられるが、これはリーマン幾何学における重要な変分問題である。
記法

以下では簡単のため、 \mathbf {q}  のような太字の変数で  N 個の一般化座標を表す。
\mathbf {q} \ {\stackrel {\mathrm {def} }{=}}\ (q_{1},q_{2},\ldots ,q_{N-1},q_{N})
これらは回転操作でベクトルとしての変換を受ける必要はない。ドット積を、対応する成分の積の和として以下のように定義する。
\mathbf {p} \cdot \mathbf {q} \ {\stackrel {\mathrm {def} }{=}}\ \sum _{k=1}^{N}p_{k}q_{k}.
導出

→詳細は「正準変換」を参照
第二種の母関数による正準変換  G_{2}(\mathbf {q} ,\mathbf {P} ,t) は全て、以下のような関係を導く。
\qquad {\partial G_{2} \over \partial \mathbf {q} }=\mathbf {p} ,\qquad {\partial G_{2} \over \partial \mathbf {P} }=\mathbf {Q} ,\qquad K=H+{\partial G_{2} \over \partial t}
ハミルトン–ヤコビ方程式を導くためには、新しいハミルトニアン  K が恒等的にゼロになるような母関数  S(\mathbf {q} ,\mathbf {P} ,t) を取る。するとハミルトニアンの全ての微分はゼロになり、正準方程式は以下のように自明な関係になる。
{d\mathbf {P}  \over dt}={d\mathbf {Q}  \over dt}=0
すなわち、新しい一般化座標と運動量は運動の積分となる。新しい一般化運動量  \mathbf {P}  は通常  \alpha _{1},\alpha _{2},\ldots ,\alpha _{N-1},\alpha _{N} ただし  P_{m}=\alpha _{m} と書かれる。
ハミルトン–ヤコビ方程式は変換後のハミルトニアン  K に対する方程式として、
K(\mathbf {Q} ,\mathbf {P} ,t)=H(\mathbf {q} ,\mathbf {p} ,t)+{\partial S \over \partial t}=0.
と導かれ、これは
H\left(\mathbf {q} ,{\partial S \over \partial \mathbf {q} },t\right)+{\partial S \over \partial t}=0,
と、 \mathbf {p} =\partial S/\partial \mathbf {q}  とすれば同値である。
新しい一般化座標  \mathbf {Q}  も同様に定数であり、 \beta _{1},\beta _{2},\ldots ,\beta _{N-1},\beta _{N} と書かれる。 S(\mathbf {q} ,{\boldsymbol {\alpha }},t) について解けた場合、以下の便利な方程式が得られる。
\mathbf {Q} ={\boldsymbol {\beta }}={\partial S \over \partial {\boldsymbol {\alpha }}}
あるいは明示的に成分で書くと
Q_{m}=\beta _{m}={\frac {\partial S(\mathbf {q} ,{\boldsymbol {\alpha }},t)}{\partial \alpha _{m}}}
理想的に、これら  N 個の方程式は逆に解いて、元の一般化座標を定数  {\boldsymbol {\alpha }}と {\boldsymbol {\beta }} の関数として表せ、元の問題を解くことができる。
変数分離

ハミルトン–ヤコビ方程式は変数分離によって解かれる場合に最も便利であり、その場合には保存量が直接的に求められる。例えば、ハミルトニアンが陽には時間  t に依っていない場合、 t を分離する事が出来る。そのとき、時間微分  {\frac {\partial S}{\partial t}} は定数（通常  -E）となる必要があり、分離された解
S=W(q_{1},\dots ,q_{N})-Et
を与える。時間に依存しない関数  W(\mathbf {q} ) は時にハミルトンの特性関数と呼ばれる。簡約されたハミルトン–ヤコビ方程式は以下のようになる。
H\left(\mathbf {q} ,{\frac {\partial S}{\partial \mathbf {q} }}\right)=E
他に変数分離が可能な状況として、ある一般化座標  q_{k} とその微分  {\frac {\partial S}{\partial q_{k}}} が一つの関数  \psi \left(q_{k},{\frac {\partial S}{\partial q_{k}}}\right) を通してのみハミルトニアンの中に現れるような場合を考える。
H=H(q_{1},\dots ,q_{k-1},q_{k+1},\ldots ,q_{N};p_{1},\dots ,p_{k-1},p_{k+1},\ldots ,p_{N};\psi ;t)
この場合、関数  S は二つの関数に分離でき、片方は  q_{k} だけに依存して、他方は残りの一般化座標に依存する。
S=S_{k}(q_{k})+S_{rem}(q_{1},\dots ,q_{k-1},q_{k+1},\ldots ,q_{N};t)
この形でハミルトン–ヤコビ方程式を置き換えると、関数  \psi  は定数（以下  \Gamma _{k}）となる事が示され、 S_{k}(q_{k}) に関する一階の常微分方程式 が得られる。
\psi \left(q_{k},{\frac {dS_{k}}{dq_{k}}}\right)=\Gamma _{k}
幸運な場合では、関数  S は  N 個の関数  S_{m}(q_{m}) に完全に分離され以下のようになる。
S=S_{1}(q_{1})+S_{2}(q_{2})+\cdots +S_{N}(q_{N})-Et
この場合、問題は  N 個の常微分方程式に帰着する。
S が変数分離可能かどうかは、ハミルトニアンの形と一般化座標の選び方の両方に依存する。直交座標でハミルトニアンが時間に依存せず、一般化運動量について二次式である場合に、以下の条件を満たせば  S は分離可能である。
すなわち、ポテンシャルエネルギーの項が加法的に各々の座標について分離可能で、各々の座標に対するポテンシャルエネルギーの項がハミルトニアンの対応する運動項と同じ座標依存の因子を掛けられている場合である（ステッケルの条件）。2自由度系（ N=2）の場合、系が直交座標、極座標、放物線座標、楕円座標のいずれかで変数分離可能であるとき、またそのときに限り、運動量について2次の運動の積分が存在し求積可能であることが知られている（ベルトラン・ダルブーの定理）。
直交曲線座標におけるいくつかの例を以下に示す。
変数分離 > 球座標の例

球座標におけるハミルトニアンは以下のように書かれる。
H={\frac {1}{2m}}\left[p_{r}^{2}+{\frac {p_{\theta }^{2}}{r^{2}}}+{\frac {p_{\phi }^{2}}{r^{2}\sin ^{2}\theta }}\right]+U(r,\theta ,\phi )
ハミルトン–ヤコビ方程式が完全に分離可能なのは、 U が同じような以下の形式を持つ場合である。
U(r,\theta ,\phi )=U_{r}(r)+{\frac {U_{\theta }(\theta )}{r^{2}}}+{\frac {U_{\phi }(\phi )}{r^{2}\sin ^{2}\theta }}.
ここで  U_{r}(r),  U_{\theta }(\theta ),  U_{\phi }(\phi ) は任意の関数とする。完全に分離された解  S=S_{r}(r)+S_{\theta }(\theta )+S_{\phi }(\phi )-Et をハミルトン–ヤコビ方程式に代入すると以下が得られる。
{\frac {1}{2m}}\left({\frac {dS_{r}}{dr}}\right)^{2}+U_{r}(r)+{\frac {1}{2mr^{2}}}\left[\left({\frac {dS_{\theta }}{d\theta }}\right)^{2}+2mU_{\theta }(\theta )\right]+{\frac {1}{2mr^{2}\sin ^{2}\theta }}\left[\left({\frac {dS_{\phi }}{d\phi }}\right)^{2}+2mU_{\phi }(\phi )\right]=E
この式は常微分方程式の積分によって解け、最初に  \phi  に関する方程式は以下のようになる。
\left({\frac {dS_{\phi }}{d\phi }}\right)^{2}+2mU_{\phi }(\phi )=\Gamma _{\phi }
ただし  \Gamma _{\phi } は運動の定数で、ハミルトン–ヤコビ方程式の  \phi  依存性は以下のように消去された。
{\frac {1}{2m}}\left({\frac {dS_{r}}{dr}}\right)^{2}+U_{r}(r)+{\frac {1}{2mr^{2}}}\left[\left({\frac {dS_{\theta }}{d\theta }}\right)^{2}+2mU_{\theta }(\theta )+{\frac {\Gamma _{\phi }}{\sin ^{2}\theta }}\right]=E
次の常微分方程式は一般化座標  \theta  を含む。
\left({\frac {dS_{\theta }}{d\theta }}\right)^{2}+2mU_{\theta }(\theta )+{\frac {\Gamma _{\phi }}{\sin ^{2}\theta }}=\Gamma _{\theta }
再び  \Gamma _{\theta } は運動の定数で、 \theta  は消去され、最後にハミルトン–ヤコビ方程式は常微分方程式
{\frac {1}{2m}}\left({\frac {dS_{r}}{dr}}\right)^{2}+U_{r}(r)+{\frac {\Gamma _{\theta }}{2mr^{2}}}=E
となり、これを積分すると  S が求まる。
変数分離 > 楕円柱座標の例

楕円柱座標（en:elliptic cylindrical coordinates）のハミルトニアンは以下のように書かれる。
H={\frac {p_{\mu }^{2}+p_{\nu }^{2}}{2ma^{2}\left(\sinh ^{2}\mu +\sin ^{2}\nu \right)}}+{\frac {p_{z}^{2}}{2m}}+U(\mu ,\nu ,z)
ここで楕円の焦点は  x 軸上  \pm {a} の点にある。ハミルトン–ヤコビ方程式が完全に分離可能なのは、  U が以下のように同じような形で与えられた場合である。
U(\mu ,\nu ,z)={\frac {U_{\mu }(\mu )+U_{\nu }(\nu )}{\sinh ^{2}\mu +\sin ^{2}\nu }}+U_{z}(z)
ただし  U_{\mu }(\mu ),  U_{\nu }(\nu ),  U_{z}(z) は任意の関数である。完全に分離された解  S=S_{\mu }(\mu )+S_{\nu }(\nu )+S_{z}(z)-Et をハミルトン–ヤコビ方程式に代入することにより以下が得られる。
{\frac {1}{2m}}\left({\frac {dS_{z}}{dz}}\right)^{2}+U_{z}(z)+{\frac {1}{2ma^{2}\left(\sinh ^{2}\mu +\sin ^{2}\nu \right)}}\left[\left({\frac {dS_{\mu }}{d\mu }}\right)^{2}+\left({\frac {dS_{\nu }}{d\nu }}\right)^{2}+2ma^{2}U_{\mu }(\mu )+2ma^{2}U_{\nu }(\nu )\right]=E
最初の常微分方程式、
{\frac {1}{2m}}\left({\frac {dS_{z}}{dz}}\right)^{2}+U_{z}(z)=\Gamma _{z}
を分離し、変形して両辺に分母を掛けると以下の簡約されたハミルトン–ヤコビ方程式が得られる。
\left({\frac {dS_{\mu }}{d\mu }}\right)^{2}+\left({\frac {dS_{\nu }}{d\nu }}\right)^{2}+2ma^{2}U_{\mu }(\mu )+2ma^{2}U_{\nu }(\nu )=2ma^{2}\left(\sinh ^{2}\mu +\sin ^{2}\nu \right)\left(E-\Gamma _{z}\right)
さらにこれは独立な 2 つの常微分方程式
\left({\frac {dS_{\mu }}{d\mu }}\right)^{2}+2ma^{2}U_{\mu }(\mu )+2ma^{2}\left(\Gamma _{z}-E\right)\sinh ^{2}\mu =\Gamma _{\mu }
\left({\frac {dS_{\nu }}{d\nu }}\right)^{2}+2ma^{2}U_{\nu }(\nu )+2ma^{2}\left(\Gamma _{z}-E\right)\sin ^{2}\nu =\Gamma _{\nu }
に分離でき、これらを解けば  S の完全な解が得られる。
変数分離 > 放物線柱座標の例

放物線柱座標（en:parabolic cylindrical coordinates）におけるハミルトニアンは
H={\frac {p_{\sigma }^{2}+p_{\tau }^{2}}{2m\left(\sigma ^{2}+\tau ^{2}\right)}}+{\frac {p_{z}^{2}}{2m}}+U(\sigma ,\tau ,z)
ハミルトン–ヤコビ方程式が完全に分離可能なのは、 U が以下のように同じような形で与えられた場合である。
U(\sigma ,\tau ,z)={\frac {U_{\sigma }(\sigma )+U_{\tau }(\tau )}{\sigma ^{2}+\tau ^{2}}}+U_{z}(z)
U_{\sigma }(\sigma )、  U_{\tau }(\tau ) と  U_{z}(z) は任意の関数である。完全に分離された  S=S_{\sigma }(\sigma )+S_{\tau }(\tau )+S_{z}(z)-Et をハミルトン–ヤコビ方程式に代入し、
{\frac {1}{2m}}\left({\frac {dS_{z}}{dz}}\right)^{2}+U_{z}(z)+{\frac {1}{2m\left(\sigma ^{2}+\tau ^{2}\right)}}\left[\left({\frac {dS_{\sigma }}{d\sigma }}\right)^{2}+\left({\frac {dS_{\tau }}{d\tau }}\right)^{2}+2mU_{\sigma }(\sigma )+2mU_{\tau }(\tau )\right]=E
最初の常微分方程式
{\frac {1}{2m}}\left({\frac {dS_{z}}{dz}}\right)^{2}+U_{z}(z)=\Gamma _{z}
を分離し、変形して両辺に分母を掛けると以下の簡約されたハミルトン–ヤコビ方程式が得られる。
\left({\frac {dS_{\sigma }}{d\sigma }}\right)^{2}+\left({\frac {dS_{\tau }}{d\tau }}\right)^{2}+2mU_{\sigma }(\sigma )+2mU_{\tau }(\tau )=2m\left(\sigma ^{2}+\tau ^{2}\right)\left(E-\Gamma _{z}\right)
さらにこれは独立な 2 つの常微分方程式
\left({\frac {dS_{\sigma }}{d\sigma }}\right)^{2}+2mU_{\sigma }(\sigma )+2m\sigma ^{2}\left(\Gamma _{z}-E\right)=\Gamma _{\sigma }
\left({\frac {dS_{\tau }}{d\tau }}\right)^{2}+2ma^{2}U_{\tau }(\tau )+2m\tau ^{2}\left(\Gamma _{z}-E\right)=\Gamma _{\tau }
に分離でき、これらを解けば Sの完全な解が得られる。
シュレーディンガー方程式との関係

→詳細は「アイコナール近似」および「en:Eikonal approximation」を参照
関数  S(\mathbf {q} ;t) の、三次元空間上の等値面（英語版）は、すべての時間  t について定められる。ある  S の等値面の、時間の関数としての運動は、等値面上のある点  \mathbf {q}  から始まる粒子の運動により定義される。そのような等値面の運動は  \mathbf {q}  空間を運動する波動と考えることができるが、その運動は完全に波動方程式に従うわけではない。これを示すため、 S で波の位相を表すようにすると
\psi =\psi _{0}e^{iS/\hbar }
ここで  \hbar  は指数関数の引数を無次元化するために導入した定数である。波の振幅は  S を複素数にすることによって表現する。そうしてハミルトン–ヤコビ方程式を書き直すと
{\frac {\hbar ^{2}}{2m\psi }}\left({\boldsymbol {\nabla }}\psi \right)^{2}-U\psi ={\frac {\hbar }{i}}{\frac {\partial \psi }{\partial t}}
これはシュレーディンガー方程式の非線形な変種である。
逆に、シュレーディンガー方程式と  \psi  に関する仮設からスタートすると以下のようになる。
{\frac {1}{2m}}\left({\boldsymbol {\nabla }}S\right)^{2}+U+{\frac {\partial S}{\partial t}}={\frac {i\hbar }{2m}}\nabla ^{2}S
上のシュレーディンガー方程式の古典極限  (\hbar \rightarrow 0) が、以下のようなハミルトン–ヤコビ方程式の変種と等しいことが分かった。
{\frac {1}{2m}}\left({\boldsymbol {\nabla }}S\right)^{2}+U+{\frac {\partial S}{\partial t}}=0
具体例

以下、 g^{ik} は計量テンソルの共変な成分であり、 m は粒子の静止質量、 c は光速である。
帝国教会政策

帝国教会政策は、ほとんどの場合オットー1世に関連して考えられる。
帝国教会政策（ていこくきょうかいせいさく、英語: Imperial Church System、ドイツ語: Reichskirchensystem、オランダ語: Rijkskerkenstelsel）は、初期の神聖ローマ皇帝や他の中世ヨーロッパの統治者による、国家の世俗的な統治を、非独身の信徒ではなくカトリック教会の聖職者（特に司教や修道院長）のできるだけ多くの独身の信徒に委ねるための統治政策である。独身の聖職者は、死の際に相続を主張できる正当な相続人を作ることができず、したがって、支配する王家の力を脅かす可能性のある地域の王朝を確立することができなかったため、統治者はこの政策を行った。彼らが死ぬと、独身の聖職者によって統治されていた地域は自動的に統治者に戻り、統治者は彼ら自身の新しい身内をその地位に任命することができ、したがって領域のすべての部分の支配を維持することができた。このように、司教としての彼の精神的（宗教的）力に加えて、君主の一時的（世俗的）力を授けられた司教は、君主司教（英語版）（英語: Prince-Bishop、ドイツ語: Fürstbistum、Stift、Hochstift、オランダ語: prinsbisdom、sticht）として知られ、彼の領域は君主司教領として知られていた。
ドイツにおける帝国教会政策

東フランク王国のザクセン朝の国王オットー1世は、国内の有力諸侯の力を抑えるために教会の力の利用を図った。彼は教会に土地を寄進する代わりに自分の身内を聖職者に任命し、教会を統制した。聖職者の独身制のためにその地位は世襲されないので、諸侯がその地位を世襲できなくなった。また聖職者は文書の作成などに通じているので、彼らに国家官僚を兼ねさせることによって政府による統治にも利用できた。962年、オットー1世はローマでローマ教皇ヨハネス12世から戴冠されて皇帝となり、神聖ローマ帝国が成立した。この帝国において、帝国教会政策はイタリア政策とともに後のザリエル朝に継承されていくことになる。またゲルマン社会では、教会は創設者の私有物であるという考え方があり、オットー1世はそのような伝統的観念を拡大して叙任権を獲得し、教会の規律を立て直しながら、その統制を通じて諸侯の力の抑制を目指した。
ドイツにおける帝国教会政策 > 背景

オットー1世が帝国教会政策を採用した背景には、フランク王国の分裂によって教会自身がカールの戴冠によって得た強力な後ろ盾を無くし、ローマ教皇が堕落していると言われる暗黒の世紀に突入し、シモニアや聖職者の妻帯などの腐敗が始まっていたことがあげられる。オットー1世が10世紀に神聖ローマ帝国でこの政策を導入したので、この事象はほとんどザクセン朝の国王と関連して考えられるが、世俗的な統治の地位に独身のカトリック聖職者を任命する慣行は、メロヴィング朝とカロリング朝の時に既に存在し、ザクセン朝の時代には、小規模ではあるがフランスとイギリスでも行われた。
ドイツにおける帝国教会政策 > 展開と終末

→詳細は「叙任権闘争」を参照
この政策は、皇帝や国王が聖職者の任命権を持つ限りで機能した。ザクセン朝の皇帝たちは、西方キリスト教世界の中で教皇権の優位（英語版）を獲得する過程にあったローマ教皇をなんとか支配することさえできた。11世紀からキリスト教内部でクリュニー修道院を中心とした修道院改革が始まり、自らの力で規律の回復を目指すようになると、その中心となった改革派聖職者の間から帝国教会政策に対する批判が起こった。改革に影響された教皇は教会での帝国の支配に反対し、司教たちに皇帝に反対するよう呼びかけ、11世紀から12世紀における叙任権闘争の間に教会の立場を強化し、1122年のヴォルムス協約によって神聖ローマ帝国内で間接的に司教の任命する権利を握った。当初、地方大聖堂の支部（英語版）が新しい司教を選出し、彼らの選択が府主教によって確認されなければならないという制度が導入された。14世紀になると、聖座は特定の司教の任命を自分自身に留保し始め、その後教皇は、あらゆる場所のすべての司教を任命する独占的権利を徐々に主張した。これにより、彼らは彼らの身内を任命することができ、したがって皇帝の優位を無効にし、帝国教会制度を維持し拡大することに関心を持たせることができた。一部の君主司教領は、フランス革命またはドイツの陪臣化（1803年）まで存在し続けたが、その後の数世紀で数と権力が徐々に減少した。
影山英俊

| かげやま ひでとし 影山 英俊 |
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生年月日:   (1950-04-14) 1950年4月14日（74歳）
出身地:   日本 岡山県
身長:  178cm
職業:  俳優
ジャンル:  映画、テレビドラマ
事務所:  オフィスぴろっと
 
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影山 英俊（かげやま ひでとし、1950年4月14日 - ）は、日本の俳優。岡山県出身。関西大倉高等学校卒。オフィスぴろっと所属。
日活ロマンポルノにて活躍した男優の一人。以後、細身の長身と眼力のある強面で1970年代から80年代に悪役として多数の作品に出演した。