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一般相対性理論の数学
一般相対性理論のテンソル > 計量テンソル

詳細は「計量テンソル」および「」を参照
計量テンソルは、一般相対性理論において（アインシュタイン場の方程式を解いた結果としての）時空の局所幾何学を記述する中心的な対象である。弱い場の近似（英語版）を用いることで、計量テンソルは「重力ポテンシャル」を表現するものと考えることができる。計量テンソルは単に「計量」とのみ呼ばれることが多い。
計量は対称テンソルで、重要な数学的道具である。添字の上げ下げ（英語版）で用いられるだけでなく、計量はまた運動の測地線方程式やリーマン曲率テンソルを構成することに用いられる接続も生成する。
計量テンソルを、それが関連する座標区間の増加する間隔を組み合わせにおいて簡単に表すには、次の線素（英語版）を用いる。
計量を表すこの方法は、微分幾何学のパイオニアたちにより使われた。このいくらか古い形の記法を使う相対性理論者もいるが、多くは次のように別の記法と古い方法の双方を使っている。
計量テンソルは通常、4 × 4 の行列で記述される。この行列は対称行列であるので、10個の独立した成分を持っている。
一般相対性理論のテンソル > 不変量

一般相対性理論の主要な特徴のひとつは、（座標系による）物理法則の不変性という考え方である。この不変性はいろいろなやりかた、例えば、局所ローレンツ共変（英語版）(local Lorentz covariance) や一般相対性原理や微分同相共変性 (diffeomorphism covariance)で記述できる。
より明確な記述はテンソルを用いることで可能となる。このアプローチで用いられるテンソルの重要な特徴は、（ひとたび計量が与えられたとすれば）階数（ランク）がR のテンソルのすべての添字を縮約すると不変量と呼ばれる数値（スカラー）が得られて、この不変量は縮約に使った座標チャートには無関係になるという事実である。このことは物理的には、（異なる座標系にある）2人の観測者が不変量を計算すると、同じ数値が得られる、したがって不変量は観測者とは無関係の意味を持っていることを意味する。一般相対性理論に於いて重要な不変量としては次のものがある。
リッチスカラー:  \scriptstyle R\;=\;R^{ab}g_{ab}
クレッツェマンスカラー（英語版）(Kretschmann scalar):  \scriptstyle K\;=\;R^{abcd}R_{abcd}
相対性理論での不変量の他の例は、電磁不変量（英語版）(electromagnetic invariants) や、他にも様々な曲率不変量（英語版）(curvature invariants) があり、後者としては重力エントロピー（英語版）(gravitational entropy) やワイル曲率仮設（英語版）(Weyl curvature hypothesis) の研究における応用の探索がある。
一般相対性理論のテンソル > テンソルの分類

テンソルの分類は純粋に数学の問題である。しかしながら、一般相対性理論では、物理的な解釈を持つあるテンソルを、物理に対応するテンソルの微分形式として分類することができる。一般相対性理論で有用なテンソルの分類の例として、エネルギー・運動量テンソルのセグレ分類（英語版）(Segre classification) やワイルテンソル（英語版）(Weyl tensor) のペトロフ分類（英語版）(Petrov classification) がある。これらのテンソルの分類は様々な方法があり、それらの内のいくつかはテンソル不変量を使っている。
一般相対性理論でのテンソル場

詳細は「テンソル場」を参照
多様体上のテンソル場とは、多様体の各点へテンソルを貼り付ける写像である。この概念は、ファイバー束の考え方を導入することにより、より明確にすることができる。この文脈ではファイバー束は多様体のすべての点におけるすべてのテンソルを集めたものを意味している、したがってそれらすべてを一つの大きな対象に「束ねる」ことをテンソルバンドルと呼ぶ。テンソル場はそのため、多様体からテンソルバンドルへの写像として定義され、各点  \scriptstyle p には  \scriptstyle p におけるテンソルが伴われている。
テンソル場の概念は一般相対性理論において非常に重要である。例えば、恒星の周りの幾何学は各点の計量テンソルにより記述される、だから時空の各点において計量の値は物質粒子の経路を解くことにより与えられねばならない。別な例としては、荷電粒子の運動を決定するため、（電磁場のテンソルにより与えられる）電場と磁場の値や電荷を持つブラックホールの周りの各点での計量がある。
ベクトル場は、ランク 1の反変テンソル場である。相対性理論における重要なベクトル場は
四元速度（英語版）(four-velocity)  \scriptstyle U^{a}\;=\;{\dot {x}}^{a} 。これは単位固有時間あたりの移動距離である。
四元加速度（英語版）(four-acceleration)  \scriptstyle A^{a}\;=\;{\ddot {x}}^{a}
四元カレント  \scriptstyle \,J^{a} 。電荷や電流密度を記述する。
がある。他に相対性理論において重要なテンソルには次がある。
ストレスエネルギーテンソル  \scriptstyle \,T^{ab} 。ランク 2の対称テンソル
電磁場テンソル  \scriptstyle \,F^{ab} 。ランク 2の反対称テンソル
「テンソル」という用語はある点における対象を意味しているにもかかわらず、時空上のテンソル場を意味するものとして、単に「テンソル」という用語がよく用いられる。
計量の定義されたものの上の時空の各点は、シルベスターの慣性法則を使い、その計量をミンコフスキー形式へ帰着させることができる。
テンソル微分

一般相対性理論の登場以前から、物理的過程における変化は偏微分によって記述されていた、例えば、電磁場の変化を記述する場合などである（マックスウェル方程式も参照）。特殊相対性理論でさえも、偏微分はそこでの変化を記述する分にはまだ充分である。しかしながら一般相対性理論では、微分自体もテンソルであるような微分を用いなくてはならないことが見つけられた。テンソル微分は、ベクトル場の積分曲線 (integral curve) に沿った微分であるということも含んでいるいくつかの共通の特徴を持つ。
平坦でない多様体上の微分を定義するときに問題となるのは、異なる点上のベクトルを比較する自然な方法がないことである。そのため微分を定義するためには、一般の多様体上に追加の構造が要求される。以下では、2つの重要な微分が、それぞれ多様体上にある構造を追加することにより定義されることを述べる。
テンソル微分 > アフィン接続

詳細は「アフィン接続」を参照
時空の曲率は、ある点でのベクトルをとり、時空上の曲線に沿って平行移動することにより特徴付けることができる。アフィン接続はベクトルを、その方向を変えることなしに多様体上の曲線に沿って移動させる合理的方法を記述する規則である。
定義により、アフィン接続は双線型写像  \scriptstyle \Gamma (TM)\times \Gamma (TM)\;\rightarrow \;\Gamma (TM) である。ここに  \scriptstyle \,\Gamma (TM) は時空上のすべてのベクトル場の空間である。この双線型写像は接続係数（クリストッフェル記号として知られてもいる）のことばで記述することができる。これは無限小平行移動の下で基底ベクトルの成分に起きる変化を、
と表す。この見た目にもかかわらず、接続係数は、テンソルの成分ではない。
一般的には、時空の各々の点でD3 個の独立な接続係数が存在する。 \scriptstyle \Gamma _{ji}^{k}\;=\;\Gamma _{ij}^{k} であるとき、接続は対称、または捩れがないという。対称な接続は、高々、1⁄2D2(D + 1) 個の独立な係数からなる。
任意の曲線  \scriptstyle \gamma  とこの曲線上の2点  \scriptstyle A\;=\;\gamma (0),\,B\;=\;\gamma (t) に対して、アフィン接続は、A の接空間のベクトルから B の接空間のベクトルへの写像をもたらす。
そして  \scriptstyle \,X(t) は、微分方程式
を解くことにより成分毎に計算することができる。ここに、 \scriptstyle \,C^{j}(t) は、点  \scriptstyle \gamma (t) での曲線に接するベクトルである。
一般相対性理論で重要なアフィン接続はレヴィ・チヴィタ接続であり、レヴィ・チヴィタ接続は、曲線にそって定数であるベクトルの内積を保つような接ベクトルの平行移動から得られる対称接続である。その結果得られる接続係数（クリストッフェル記号）は、計量から直接計算（英語版）することができる。このことから、この接続はしばしば計量接続とも呼ばれる。
テンソル微分 > 共変微分

詳細は「レヴィ・チヴィタ接続」を参照
\scriptstyle X を点とし、 \scriptstyle {\vec {A}} を  \scriptstyle X に置かれたベクトル、 \scriptstyle {\vec {B}} をベクトル場とする。 \scriptstyle {\vec {A}} に沿った点  \scriptstyle X で  \scriptstyle {\vec {B}} を微分するという考えは、アフィン接続と、パラメータ表示された滑らかな曲線  \scriptstyle \gamma \,(t) を選んで、 \scriptstyle X\;=\;\gamma (0) かつ  \scriptstyle {\vec {A}}\;=\;{d \over dt}\gamma (0) であるようにすることにより物理的に意味を持つ。
接続  \scriptstyle \,\Pi  に伴うベクトル場  \scriptstyle {\vec {A}} に沿った  \scriptstyle {\vec {B}} の共変微分の公式
は曲線に独立であることを示すことができ、共変微分の「物理的定義」として使うことができる。
これは接続係数を使い、
と表現することができる。括弧の中は「（接続に関する） \scriptstyle X の共変微分」と呼ばれ、 \scriptstyle \nabla {\vec {X}} と書かれるが、これには次式を使うことがより一般的である。
このようにして \scriptstyle X の共変微分は、ベクトル場に作用してタイプ (1, 1) の（共変の添字を 1つ増やした）テンソルへ写像する 微分作用素とみなすことができ、さらにタイプ (r, s) テンソルからタイプ (r, s + 1)のテンソル場への写像として一般化することができる。これにより、平行移動の考え方はベクトル場の場合と同様に定義することができる。この定義では、スカラー場の共変微分は場の通常の微分に等しい。
共変微分を記述する方法は文献によって異なるが、よく使われる方法には次の 3つがある。
通常の偏微分が持つ性質の多くは、共変微分へも適用される。
一般相対性理論では、通常、共変微分というときは、レヴィ・チヴィタ（のアフィン）接続についての共変微分のことをいう。定義により、レヴィ・チヴィタ接続は平行移動の下に計量を保存するので、計量テンソル上に作用するとき共変微分は 0となる（その逆も同じ）。このことは、（逆）計量テンソルをとり、微分の添字の上げ下げに使うことができることを意味する。
テンソル微分 > リー微分

詳細は「リー微分」および「(Spacetime symmetries) 」を参照
もうひとつの重要なテンソル微分は、リー微分である。一般相対性理論では、アフィン接続を通して計量に依存しているように見える表現が使われるが、共変微分とは異なり、リー微分は計量独立な微分である。共変微分は異なる点でのベクトルどうしの比較が可能であることをアフィン接続に要求するが、リー微分は同じ目的を達成するためベクトル場から来る合同性を使う。合同に沿って函数を引き継ぐ (Lie dragging) というアイデアはリー微分を、引き継がれた函数と与えられた点での元の函数の値とを比較することで定義する。リー微分はタイプ (r, s) のテンソル場に対して定義することができ、この観点からはタイプ (r, s) からタイプ (r, s) のテンソルへの写像とみなすことができる。
リー微分は通常、 \scriptstyle {\mathcal {L}}_{X} と記される。ここに  \scriptstyle X はリー微分の取る合同（英語版）(congruence) に沿ったベクトル場である。
ベクトル場にそったテンソルのリー微分は、テンソル場とベクトル場の共変微分を通して表現することができる。スカラーのリー微分は、単に方向微分である。
リー微分には、高次ランクの項がさらに加えられる。例えば、タイプ (0, 2) のテンソルは、
である。
さらに一般的には、
である。実際、上記の表現では、共変微分  \scriptstyle \nabla _{a} を「任意」の捩れのない接続  \scriptstyle {\tilde {\nabla }}_{a}、あるいは、局所的には座標独立な微分  \scriptstyle \partial _{a} と置き換えることができる。このことは、リー微分は計量独立であることを示している。しかし共変微分のほうは添字の上げ下げと可換である点で便利である。
一般相対性理論においてリー微分の主要な使い方のひとつは、時空の対称性を研究する場合である。時空の対称性があると、テンソルや他の幾何学的な対象が保存され る。特に、キリングの対称性（リー微分による函数の引き継ぎの下での計量の対称性）は、時空の研究に非常に頻繁に現れてくる。上の公式を使い、キリング対称性を生成するベクトル場が満たす条件を書き下すことができる。
リーマン曲率テンソル

詳細は「リーマン曲率テンソル」を参照
一般相対性理論で非常に重要なことは、曲がった多様体の概念である。多様体の曲率を測る有用な方法は、リーマン曲率テンソルと呼ばれる対象を扱うことである。
このテンソルは、2本の曲線に沿って 2つの点の間のベクトルを平行移動したときの効果を考えるアフィン接続を使うことにより曲率を測る。これらの 2つの平行移動の経路の間の差異は、本質的にリーマンテンソルにより計測される。
リーマンテンソルのこの性質は、どれくらい初期の平行な測地線が広がるかを記述することに使うことができる。このことは測地線偏差（英語版）(geodesic deviation) の方程式により表現され、重力場の中で潮汐力が時空の曲率の結果にどれくらい影響されるかを意味している。
上記の過程を使い、リーマンテンソルはタイプ (1, 3) のテンソルとして定義され、クリストッフェル記号とその第一階偏微分を使い明らかな形に書き下すことができる。リーマンテンソルは 20 個の独立な成分からなる。領域上でこれらの成分がすべて 0 となることは、この領域では時空が平坦であることを表している。測地線偏差の観点からは、このことは、この時空の領域内では初期に平行な測地線が平行のままであることを意味する。
リーマンテンソルは、テンソルの対称性として理解される多くの性質を持っている。特に一般相対性理論で参照される性質は、代数的または微分幾何学的なビアンキ恒等式である。
任意のリーマン多様体の接続と曲率は、ホロノミー群（英語版）(holonomy groups) の理論と密接に関係する。ホロノミー群は多様体上の曲線の周りの平行移動により定義される線型写像をとり、この関係性を記述することで定式化される。
リーマンテンソルは、数学的に空間が平坦であるか否か、また曲がっているとしたらどのくらいの曲率が与えられた領域に発生しているのか記述することを可能とする。リーマン曲率テンソルを導出するためには、まず、1つまたは 2つの添字を持つテンソルの共変微分の定義を思い起こさねばならない。
\nabla _{\mu }V_{\nu }=\partial _{\mu }V_{\nu }-\Gamma ^{\rho }{}_{\mu \nu }V_{\rho }
\nabla _{m}[V_{\mu \nu }]=\partial _{m}V_{\mu \nu }-\Gamma ^{\rho }{}_{m\nu }V_{\rho }-\Gamma ^{\rho }{}_{m\mu }V_{\rho }
リーマンテンソルの定式化のため、共変微分はランク 1 のテンソルに関しては二度とることとすると、方程式は次のようになる。
共変微分のもうひとつの性質のため、
となる。さらに、ランク 2 のテンソルに対する規則により、
である。ここで、添字の  \sigma  と  \mu  を入れ替えると、
を得る。
添字を入れ替える前の式から入れ替えた式を引き、クリストッフェル記号の対称性を思い起すと、
となる。これが求めている方程式で、この式に名前を付ける必要がある。
上式の左辺は3つの、右辺は4つの添字を持つことに注意すると、添字のペアにわたって和をとる必要がある。
結局リーマン曲率テンソルは、
となる。添字は行列を掛けることにより縮約することができ、テンソルを共変とすることができる。このことはアインシュタイン方程式
において有益であり、さらに分解すると、
となる。このテンソルはリッチテンソルと呼ばれ、リーマンテンソルの中の添字  \rho  と  \mu  を同じとしそれらの和を取ることにより導出することができる。曲率スカラーはさらに進めることで次のように得られる。
従って、ここで、3つの異なる対象を得たこととなる。
リーマン曲率テンソル:  R_{\sigma \mu \nu }^{\rho } or  R_{\rho \sigma \mu \nu }
リッチテンソル:  R_{\sigma \nu }
スカラー曲率:  R
これらはすべてアインシュタインの場の方程式の解を計算する際に有益である。
エネルギー・運動量テンソル

詳細は「エネルギー・運動量テンソル」を参照
相対性理論において重力場（物質とエネルギー）の源は、エネルギー・運動量テンソルと呼ばれる (0,2) 型の対称テンソルにより表現される。このテンソルはリッチテンソルと密接に関係する。エネルギー・運動量テンソルは4次元の2階テンソルであるので、4 × 4 の行列と見なすことができる。エネルギー・運動量テンソルはエネルギー条件（英語版）(energy conditions) によりある形を満たすよう強制されるので、ジョルダン形式と呼ばれる様々な可能な行列のタイプは発生しない。
エネルギー・運動量テンソル > エネルギー保存

一般相対性理論には、エネルギー・運動量の局所的な保存則があり、テンソルの方程式により簡素に表現することができる。
特殊相対性理論でこの式に対応する局所的なエネルギー保存則は、
である。この説明は、「偏微分が共変微分へ至る」という経験則を表している。
アインシュタイン場の方程式

詳細は「アインシュタイン方程式」を参照
「(Solutions of the Einstein field equations) 」も参照
アインシュタイン場の方程式 (Einsterin Field Equation、EFE) は一般相対性理論の中心部分である。EFE はどのように（エネルギー・運動量テンソルの中に表現される）質量とエネルギーが、（アインシュタインテンソルの中に表現される）時空の曲率と関係するかを記述する。抽象添字記法において、EFE は次のように表される。
ここで、左辺の Gμν はアインシュタインテンソル、Λ は宇宙定数で、右辺の c は真空中の光速、 π は円周率、G は重力定数である。この式はニュートンの万有引力の法則から出てくる。
EFE の解は計量テンソルである。EFEは、計量に関する非線型微分方程式であり、解くことが容易でないことが多い。そのため、それを解くために用いられる多くの戦略がある。たとえば、戦略のひとつに、最終的な計量の仮説 (ansatz)（もしくは教育的な推測）から始め、解くことができる未知数をもつ連立微分方程式を得るくらいにはまだ一般的だが、座標系を持つのに充分に具体的になるまで精密化していく方法がある。物理的に合理性をもつエネルギー・運動量テンソルの分布に対して正確に解が求まる場合、その結果となる計量テンソルは、完全可解系と呼ばれる。重要な完全可解系の例としては、シュヴァルツシルトの解やフリードマン・ルメートル・ロバートソン・ウォーカー計量がある。
EIH (Einstein–Infeld–Hoffman) 近似や他のことに関しては、Geroch and Jang, 1975 - 'Motion of a body in general relativity', JMP, Vol. 16 Issue 1) を参照。
測地線方程式

詳細は「測地線」を参照
計量を得るために一旦アインシュタイン場の方程式が解かれたならば、慣性をもつ物体の時空内の運動を決定することが残された問題となる。一般相対性理論では、固有時間によりパラメータ表示される時間的または光的測地線に沿って慣性運動が発生することを仮定する。測地線は、測地線自身の接ベクトル  \scriptstyle {\vec {U}} つまり  \scriptstyle \nabla _{\vec {U}}{\vec {U}}\;=\;0 に沿って平行移動する曲線である。この条件（測地線方程式（英語版）、英: geodesic equation）は、接ベクトル  \scriptstyle U^{a}={dx^{a}}/{d\tau } を持つ座標系を用いて書くことができる。
ここに ·x は x の 曲線に沿った固有時間 τ による微分 dx/dτ を表す。この等式によりクリストッフェル記号の意義が明確となる。
一般相対性理論の主たる特徴は、粒子の経路や重力場の輻射を決定することにある。これは測地線方程式を解く（英語版）(solving the geodesic equations) ことにより達成される。
アインシュタイン場の方程式は、全物質（エネルギー）の分布と時空の曲率と関連付ける。その非線型性により、結果として現れる時空の中の物質の正確な運動を決定するときに問題が起こる。例えば、恒星の周りを回る惑星から成る系において、惑星の運動は惑星と恒星の運動の和であるエネルギー・運動量テンソルについての場の方程式を解くことにより決定される。惑星の重力場は全体の時空の幾何学に影響を与える、従って、対象の運動に影響を与えることになる。それ故、場の方程式は測地線を導出することに使うことができるという主張は合理的である。
系のエネルギー・運動量テンソルが完全流体であるとき、エネルギー運動量テンソルの局所保存法則を使うことで、測地線の運動方程式が完全に満たされることを示すことができる。
ラグランジアン定式化

詳細は「変分法」を参照
すべての物理学の理論において運動方程式、または場の方程式の導出における核心は、多くの研究者により強調すべきものであると見なされている。これらの導出を行う全く普遍的な方法は変分法を使うことであり、ここで使われる主要な対象はラグランジアンである。
このアプローチは理論を構成するエレガントな方法であると見なされるのが普通だが、単に理論を表現している方法にすぎないと見なされることもある（通常、ラグラジアンの構成は理論が発展した後で行われる）。
59番目のプロポーズ

『59番目のプロポーズ』（ごじゅうきゅうばんめのプロポーズ）は、mixi上のブログ記事を元にしたラブストーリー。作者のアルテイシア自身を主人公としたノンフィクション小説（自伝）であり、題名はアルテイシアと交際相手の「59番」（名前の由来は後述）の間での物語であることに由来する。
ブログでの連載当時からネット上で話題を呼び、2005年6月に美術出版社からブログの内容をまとめた書籍が出版され、ベストセラーとなった。2006年には続編として、アルテイシアと59番が2005年12月31日に入籍するまでの様子を綴った「続・59番目のプロポーズ」が出版されている。
ドラマ

2006年7月11日には日本テレビ系列（「DRAMA COMPLEX」枠内）にてドラマ化された。同ドラマでは「アルテイシア」をやり手の美人編集者、「59番」を年下のオタク青年として描いている。
なお、藤原紀香と陣内智則は、このドラマの共演が縁で2007年2月17日に結婚した（2009年3月に離婚）。
ドラマ > 出演者

沢木由美（アルテイシア） - 藤原紀香
立花江利子 - 中島知子
小泉あや - 森泉
生方涼子 - 森口瑤子
長谷川清吾（59番） - 陣内智則
マスター - 松重豊
カマロ - 津田寛治
ケンジ - 小林且弥
バンド - 木元康康
電車 - 飯島ぼぼぼ
昆虫 - 永田恵悟
道路 - 笹島和人
松本編集長 - 伊藤正之
鈴木 - 堀江慶
トオル - 竹財輝之助
合コン相手 - 佐野大樹、森山栄治、鷲尾昇、土屋裕一
ドラマ > スタッフ

原作 - アルテイシア（『59番目のプロポーズ』美術出版社刊）
脚本 - 伊勢尚子
監督 - 片岡K
プロデューサー - 佐藤敦、大野哲哉、西口典子、渡邉浩仁
ドラマ > 主題歌

オープニングテーマ曲「フェニックス」布袋寅泰
主題歌「君を離さない」米米CLUB
ドラマ > 裏話

陣内智則は、あるお笑い芸人のスケジュールが合わなかったための代役として出演した。藤原紀香はそのことが気になっていたらしく、マネージャーに尋ねたところ、スケジュールが合っていれば、キングコングの西野亮廣と共演する予定だったということを、ゲスト出演した『メレンゲの気持ち』で発言していた。
ドラマ > その他

藤原紀香と陣内智則の結婚式の引き出物のバカラのグラス底には、2人のイニシャルと2人の出会った本作にちなんで59が入っていた。
外部データ

ITmediaニュース:SNS「mixi」が支える恋――オタクとキャリアの物語
ドラマコンプレックス・59番目のプロポーズ
5GAP

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メンバー:  クボケン トモ
結成年:  1999年
事務所:  吉本興業
活動時期:  2000年 -
出身:  NSC東京校5期
出会い:  NSC
現在の活動状況:  テレビ・ライブなど
芸種:  コント
ネタ作成者:  トモ
過去の代表番組:  新しい波8 爆笑オンエアバトル 爆笑レッドカーペットなど
同期:  平成ノブシコブシ ピース 大西ライオンなど
公式サイト:  公式プロフィール
受賞歴
 2014年 日本かばん協会かばんNO.1コンペティション 優勝 2014年 おはスタ 初代ダジャ1 王者 2021年 笑ラウドネスGP 準優勝 2022年 賞金奪い合いネタバトル ソウドリ〜SOUDORI〜シーズン10 優勝
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5GAP（ファイブギャップ）は、吉本興業に所属する日本のお笑いコンビ。NSC東京校5期出身。コンビ名の由来は、2人の年齢差が5歳であることから。
芸風

クボケンによる、ワッキー（ペナルティ）や原西孝幸（FUJIWARA）を髣髴とさせる濃いキャラクターが持ち味のドタバタコント。久保田は「ホワイト赤マン」というキャラクターにも扮している。ホワイト赤マンの設定は、本名は「山下進」で無職。一応時給600円で働くが週一回。たびたび警察（トモ）に呼び止められる。
2人ともザ・ドリフターズの影響を受けているが、トモは『8時だヨ!全員集合』（TBSテレビ）をリアルタイムで見た最後の世代、クボケンは『カトちゃんケンちゃんごきげんテレビ』（TBSテレビ）『志村けんのだいじょうぶだぁ』（フジテレビ）の世代である。
初期は忍者コントをやっていた。
経歴

NSC東京校5期の同期で、クボケンのパントマイムの上手さに惹かれたトモから誘ってコンビ結成。NSC時代は漫才もしていたが講師からクボケンの動きがコント向きと言われ、専らコント専門となる。
2007年から『爆笑オンエアバトル』（NHK総合）や『爆笑レッドカーペット』（フジテレビ）に出演、「ホワイト赤マン」のネタなどで人気を博す。2008年8月11日放送『スッキリ』（日本テレビ）内のインタビューでは、北京オリンピックで銅メダルを獲得した柔道の中村美里選手が、好きな芸人としてホワイト赤マンと答えた。久保田は 翌日のブログ - ウェイバックマシン（2008年9月27日アーカイブ分） で「世界のホワイト赤マンになった」と喜びを語った。
2020年6月末にマネージャーが変わり、同年のキングオブコントで6年ぶりの準決勝進出を果たしてからテレビへの露出が再び増え始める。
2021年3月23日放送の『いろはに千鳥』（テレビ埼玉）より、本名と同一の芸名で活動していたメンバーの芸名を改名するに至った。
賞レースでの戦績

2008年 NHK新人演芸大賞決勝進出
2011年 キングオブコント準決勝進出
2012年 キングオブコント準決勝進出
2013年 TBS系列の番組『日10★演芸パレード』の『勝ち抜き! キャスティングバトル』で5週連続勝ち抜きを達成
2013年 キングオブコント準決勝進出
2014年 キングオブコント準決勝進出
2014年 日本かばん協会かばんNO.1コンペティション2014優勝（エース（株）ProtecA STARIA EX × 金の卵芸人5GAP）
2014年 おはスタ初代ダジャ1王者
2020年 キングオブコント準決勝進出
2021年 キングオブコント準決勝進出
出演番組

新しい波8（フジテレビ、2000年11月17日）
爆笑オンエアバトル（NHK総合） 戦績6勝1敗 最高521KB
ワイ!ワイ!ワイ!（ヨシモトファンダンゴTV、2003年10月 - 2003年9月）水曜日アシスタント
ゼベック・オンライン（TOKYO MX、2005年3月7日）
爆笑レッドカーペット（フジテレビ）キャッチコピーは「輝け!ギャグの5つ星」
とんねるずのみなさんのおかげでした（フジテレビ）第13回「博士と助手〜細かすぎて伝わらないモノマネ選手権〜」に出場。
お笑いDynamite!（TBSテレビ）キャッチコピーは「参上!ホワイト赤マン」
ウンナン極限ネタバトル! ザ・イロモネア 笑わせたら100万円ネア（TBSテレビ）『ゴールドラッシュ』に出演、1週目クリア。
爆笑一番（秋田テレビ）
みちのくインパルス（秋田テレビ）
U・LA・LA@7（TOKYO MX） - 『よしもとうららちゃん』コーナー
オリエンタルラジオのマンガアニメの日（よしもとオンライン、2009年10月9日）
ジャック10（日本テレビ、2010年7月14日）秋本のみ
日10☆演芸パレード（TBSテレビ） - 「勝ち抜き！キャスティングバトル」のコーナー
5GAPのドタバタ☆パレード（MBSラジオ、2013年6月16日 - 7月7日）
おはスタ（テレビ東京） - 「第1回ダジャ1グランプリ」のコーナーに出演、優勝。初代ダジャ1王者。
ZIP!（日本テレビ） - 1分動画笑
初詣!爆笑ヒットパレード（フジテレビ、2015年1月1日）
いろはに千鳥（テレビ埼玉）
アメトーーク!（テレビ朝日、2021年1月21日） - 「40歳過ぎてバイトやめられない芸人」
テレビ千鳥（テレビ朝日、2021年3月7日）
火曜は全力!華大さんと千鳥くん（関西テレビ・フジテレビ系、2021年5月4日）
笑ラウドネスGP（2021年7月18日、ABEMA）
ビットワールド（NHK Eテレ、2021年12月3日・10日）クボケンのみ
ザ!世界仰天ニュース（日本テレビ、2022年6月21日） - 「高齢の父から腎臓を…5GAPクボケンを襲った痛風と慢性腎不全」
第11回榛名山ヒルクライム（クボケンのみ、群馬テレビ、2023年6月4日）
出演番組 > インターネット配信

街録ch-あなたの人生、教えてください（YouTubeチャンネル、2021年1月7日に久保田、同年1月8日に秋元が出演）
HITOSHI MATSUMOTO presents ドキュメンタル（Amazonプライム・ビデオ、2023年）クボケンのみシーズン13出演
出演作品 > ゲーム

龍が如く0 誓いの場所（セガ） - 絶倫君（本人役）秋本のみ
出演作品 > 舞台

劇団TEAM-ODAC 第42回本公演『舞台・破天荒フェニックス〜2023』（こくみん共済 coop ホール/スペース・ゼロ、2023年12月6日 - 12日）クボケンのみ
七国象棋

七国象棋初期配置
七国象棋（しちこくしょうぎ、七国将棋とも）は、将棋類の一種であり、3人から7人で行うボードゲーム（盤上遊戯）の一種である。シャンチーの変種の一つ。司馬光の考案と伝えられる。中国の戦国時代を模しており、各国の将は戦国七雄の国名となっている。日本には江戸時代に伝わり、これを好んだ徳川家治の影響により短期間ながら流行した。
ルール > 基本ルール

以下は7人で対局する場合。
縦横19本の線の引かれた盤を用いる（碁盤と同じ）。駒はマスの中ではなく、囲碁のように線の交点に置かれる。
プレイヤーは秦・楚・韓・斉・魏・趙・燕の7国をそれぞれ受け持ち、この順（反時計回り）に、盤上にある自分の駒を1回ずつ動かす。
駒は各国ごとに10種17枚持ち、それぞれ動きが決まっている。玉将に当たる駒（将と呼ぶ）には国名が書いてある。
これらとは別に周という駒を1枚、盤の中央に置く。これは動くことも取られることもなく、この駒の場所にはどの駒も進入することが出来ない（砲が飛び越えるのはよい）。
自分の駒を動かすとき、動く先に行人以外の相手の駒があるとき、その駒を取ることが出来る。取られた駒は盤面から除去され、取った者のものとなる。（将棋と異なり、取った駒は再利用出来ない）
将を取られた国は負けとなる。残った駒はその将を取ったプレイヤー（(国名)棋、例えば秦の将を取れば秦棋という）の支配下に入り、以後そのプレイヤーが手番に動かすことが出来る。
将以外の駒を10個取られた国は負けとなる。将を盤上から取り除き、ゲームから抜ける。残った駒はその後動かず、他の国にただ取られるに任せる。
将を2枚、または駒を30枚取った者が勝者（覇）となる。
ルール > 基本ルール > 3人から6人で対局する場合

余る国を同盟で結ぶ。（合従連衡という）
6人の場合 - 秦が楚以外の国1つと同盟（1人で2国扱う）する。
5人の場合 - さらに楚が秦連合以外の国1つと同盟する。
4人の場合 - さらに斉が秦連合・楚連合以外の国1つと同盟する。（この場合は秦と斉、楚と斉は同盟しない）
3人の場合 - さらに残りの1国と秦が同盟する。
ルール > 駒

シャンチーと同様。国によって色分けする。秦は白、楚は紅、韓は朱、斉は青、魏は緑、趙は紫、燕は黒、周は黄。
ルール > 駒 > 将（秦、楚、韓、斉、魏、趙、燕）

縦・横・斜めに何路でも進める（チェスのクイーンと同じ）。駒を飛び越えることはできない。取られると負けとなる。
| 0 | 1 | 2 |
| --- | --- | --- |
| ＼ | ┃ | ／ |
| ━ | ▲ | ━ |
| ／ | ┃ | ＼ |
ルール > 駒 > 裨

斜めに何路でも進める。駒を飛び越えることはできない。
| 0 | 1 | 2 |
| --- | --- | --- |
| ＼ | ┼ | ／ |
| ┼ | ▲ | ┼ |
| ／ | ┼ | ＼ |
ルール > 駒 > 偏

縦横に何路でも進める。駒を飛び越えることはできない。
| 0 | 1 | 2 |
| --- | --- | --- |
| ┼ | ┃ | ┼ |
| ━ | ▲ | ━ |
| ┼ | ┃ | ┼ |
ルール > 駒 > 剣

縦横に1路進める。
| 0 | 1 | 2 |
| --- | --- | --- |
| ┼ | ○ | ┼ |
| ○ | ▲ | ○ |
| ┼ | ○ | ┼ |
ルール > 駒 > 騎

縦横に1路進み、斜めに3路進む。駒を飛び越えることはできない。すなわち◆の位置に他の駒があれば、その方向には進めない。
| 0 | 1 | 2 | 3 | 4 | 5 | 6 | 7 | 8 |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- |
| ┼ | ○ | ┼ | ┼ | ┼ | ┼ | ┼ | ○ | ┼ |
| ○ | ┼ | ◆ | ┼ | ┼ | ┼ | ◆ | ┼ | ○ |
| ┼ | ◆ | ┼ | ◆ | ┼ | ◆ | ┼ | ◆ | ┼ |
| ┼ | ┼ | ◆ | ┼ | ◆ | ┼ | ◆ | ┼ | ┼ |
| ┼ | ┼ | ┼ | ◆ | ▲ | ◆ | ┼ | ┼ | ┼ |
| ┼ | ┼ | ◆ | ┼ | ◆ | ┼ | ◆ | ┼ | ┼ |
| ┼ | ◆ | ┼ | ◆ | ┼ | ◆ | ┼ | ◆ | ┼ |
| ○ | ┼ | ◆ | ┼ | ┼ | ┼ | ◆ | ┼ | ○ |
| ┼ | ○ | ┼ | ┼ | ┼ | ┼ | ┼ | ○ | ┼ |
ルール > 駒 > 砲

縦横に何路でも進めるが、敵の駒を取るときは他の駒を一つ飛び越えなければならない。シャンチーの包と同じ。
| 0 | 1 | 2 |
| --- | --- | --- |
| ┼ | ┃ | ┼ |
| ━ | ▲ | ━ |
| ┼ | ┃ | ┼ |
ルール > 駒 > 弩

縦横斜めに5路まで進める。駒を飛び越えることはできない。
| 0 | 1 | 2 | 3 | 4 | 5 | 6 | 7 | 8 | 9 | 10 |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- |
| ○ | ┼ | ┼ | ┼ | ┼ | ○ | ┼ | ┼ | ┼ | ┼ | ○ |
| ┼ | ○ | ┼ | ┼ | ┼ | ○ | ┼ | ┼ | ┼ | ○ | ┼ |
| ┼ | ┼ | ○ | ┼ | ┼ | ○ | ┼ | ┼ | ○ | ┼ | ┼ |
| ┼ | ┼ | ┼ | ○ | ┼ | ○ | ┼ | ○ | ┼ | ┼ | ┼ |
| ┼ | ┼ | ┼ | ┼ | ○ | ○ | ○ | ┼ | ┼ | ┼ | ┼ |
| ○ | ○ | ○ | ○ | ○ | ▲ | ○ | ○ | ○ | ○ | ○ |
| ┼ | ┼ | ┼ | ┼ | ○ | ○ | ○ | ┼ | ┼ | ┼ | ┼ |
| ┼ | ┼ | ┼ | ○ | ┼ | ○ | ┼ | ○ | ┼ | ┼ | ┼ |
| ┼ | ┼ | ○ | ┼ | ┼ | ○ | ┼ | ┼ | ○ | ┼ | ┼ |
| ┼ | ○ | ┼ | ┼ | ┼ | ○ | ┼ | ┼ | ┼ | ○ | ┼ |
| ○ | ┼ | ┼ | ┼ | ┼ | ○ | ┼ | ┼ | ┼ | ┼ | ○ |
ルール > 駒 > 刀

斜めに1路進める。
| 0 | 1 | 2 |
| --- | --- | --- |
| ○ | ┼ | ○ |
| ┼ | ▲ | ┼ |
| ○ | ┼ | ○ |
ルール > 駒 > 弓

縦横斜めに4路まで進める。駒を飛び越えることはできない。
| 0 | 1 | 2 | 3 | 4 | 5 | 6 | 7 | 8 |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- |
| ○ | ┼ | ┼ | ┼ | ○ | ┼ | ┼ | ┼ | ○ |
| ┼ | ○ | ┼ | ┼ | ○ | ┼ | ┼ | ○ | ┼ |
| ┼ | ┼ | ○ | ┼ | ○ | ┼ | ○ | ┼ | ┼ |
| ┼ | ┼ | ┼ | ○ | ○ | ○ | ┼ | ┼ | ┼ |
| ○ | ○ | ○ | ○ | ▲ | ○ | ○ | ○ | ○ |
| ┼ | ┼ | ┼ | ○ | ○ | ○ | ┼ | ┼ | ┼ |
| ┼ | ┼ | ○ | ┼ | ○ | ┼ | ○ | ┼ | ┼ |
| ┼ | ○ | ┼ | ┼ | ○ | ┼ | ┼ | ○ | ┼ |
| ○ | ┼ | ┼ | ┼ | ○ | ┼ | ┼ | ┼ | ○ |
ルール > 駒 > 行人

縦横斜めに何路でも進める。駒を飛び越えることはできない。他の駒を取ることは出来ず、他の駒に取られることもない。障害物として使う。
| 0 | 1 | 2 |
| --- | --- | --- |
| ＼ | ┃ | ／ |
| ━ | ▲ | ━ |
| ／ | ┃ | ＼ |
ルール > 駒 > 周

動かない。どの国の駒でもなく、取ることも出来ない。
歴史

沈津『欣賞編』（1513刊）辛集に収録している「古局象棋図」が七国象棋の初出である。その跋によると王逸民が開禧丙寅（1206年）に刊行したとある。王逸民は作者を司馬光と伝えているが、それが真実かどうかは明らかでない。中国にはほかに晁補之が「広象戯」というチャトランガ系の創作ゲームを作ったことが知られているが、盤が19×19で、駒が98枚だったことを除いて、その具体的ルールは伝わっていない。
日本では『象戯図式』に七国象棋を載せているほか、『温公七国象戯図国字解』（1777刊）のような専門書も作られた。
リンチェニア

リンチェニア(学名 Rinchenia)は後期白亜紀に現在のモンゴルに生息したオヴィラプトロサウルス類の獣脚類恐竜の属の一つである。名称は「リンチェンのもの」を意味し、記載者であるリンチェン・バルスボルドの父親への献名である。
研究史

タイプ種（唯一知られている種でもある）、リンチェニア・モンゴリエンシス（Rinchenia mongoliensis）は、もともと1986年にリンチェン・バルスボルドによってオヴィラプトル属の種 Oviraptor mongoliensis としてとして記載されたが、1997年にバルスボルドによる再検討によって独立した属を保証するのに十分な有意差があるとされた。リンチェニアという新しい属名は1997年にバルスボルドによって作られたが彼は詳細を記述しなかったため、Osmólska.et al.2004にて使用されるまで名前は裸名の状態であった。
形態

リンチェニアは完全な頭骨と下顎、部分的な脊椎、部分的な前肢と肩帯、部分的な後肢と骨盤および叉骨（"ウィッシュボーン"）から構成される単一の標本（GI100/32A）のみが知られている。 リンチェニアはオヴィラプトルと同じ大きさ（体長約1.5mで、骨格のいくつかの特徴、特に頭骨で区別可能な特徴を示している。骨格はオヴィラプトルのものよりも軽量な作りで、華奢であり、化石の保全状態が乏しくオヴィラプトルのとさかは不明瞭である。頭部にはよく保存され、高度に発達し、多くの骨で構成されるドーム状のカスクがありオヴィラプトルのようなとさかがなかった。
分類

リンチェニアはオヴィラプトロサウルス類の中でもオヴィラプトルに近縁なオヴィラプトル科（英語版）に分類され、近年の系統解析ではキチパチと姉妹群であり、基底的なオヴィラプトル科に位置づけられている。
三和町渡戸

| 三和町渡戸 |
| --- | --- |
 大字
国:   日本
都道府県:   福島県
市区町村:  いわき市
地域:  三和地区
人口（2023年（令和5年）10月31日現在）
 • 合計:  282人
等時帯:  UTC+9 (JST)
郵便番号:  970-1261 970-1361（川前）
市外局番:  0246
ナンバープレート:  いわき
三和町渡戸（みわまち わたど）は、福島県いわき市の大字である。郵便番号は970-1261および970-1361（字川前）。
地理

いわき市中部の三和地区に属する。北西で三和町下市萱、三和町中寺、北で三和町上永井、北東で三和町下永井、南東で三和町合戸、南で遠野町入遠野、西で石川郡古殿町大久田とそれぞれ隣接する。概ね町村制施行以前の磐前郡渡戸村の流れを汲む地域である。二級水系夏井川水系好間川上流域、支流の大沢川右岸から渡戸川左岸側と、二級水系鮫川水系入遠野川上流右岸域（字川前）を主な範囲とする。好間川とその支流沿いの平地に水田が広がり、国道49号沿いや平地北側の山裾に集落が位置するほかは、地区内のほとんどが山林で占められている。内郷御厩町内に所在するいわき中央警察署及び三和町下市萱に所在する内郷消防署三和分遣所がそれぞれ管轄にあたる。
地理 > 主な字

弓張木
宿
宿頭
峠平
楢木
中ノ内
高野
滝中子
日渡
山ノ神
二本川
川前
地理 > 河川

好間川
渡戸川
大沢川
入遠野川
歴史

1879年1月27日 - 笠間藩領合戸村が福島県内における郡区町村制の施行により磐前郡の村となる。
1889年4月1日 - 町村制の施行により渡戸村が下永井村、上永井村、合戸村と合併し永戸村が発足する。旧渡戸村域は永戸村の大字となる。。
1896年4月1日 - 磐前郡と周辺郡との合併により石城郡が発足し、石城郡永戸村となる。
1955年2月11日 - 石城郡永戸村が三阪村、沢渡村と合併し三和村となり、三和村の大字となる。
1966年10月1日 - 三和村が平市・磐城市・常磐市・勿来市・内郷市、石城郡遠野町・四倉町・小川町・川前村・田人村・好間村、双葉郡久之浜町・大久村と合併しいわき市となり、いわき市三和地区の大字となる。
世帯数と人口

2023年10月31日現在の世帯数と人口は以下の通りである。
| 大字 | 世帯数 | 人口 |
| --- | --- | --- |
| 三和町渡戸 | 102世帯 | 282人 |
小・中学校の学区

市立小・中学校に通う場合、学区は以下の通りとなる。
| 番地 | 小学校 | 中学校 |
| --- | --- | --- |
| 全域 | いわき市立三和小学校 | いわき市立三和中学校 |
交通 > 道路

磐越自動車道
渡戸トンネル
国道49号
いわき三和トンネル
福島県道20号いわき上三坂小野線
施設

三和保育所
正福院
熊野神社
稲荷神社
三春張子人形

三春張子人形（みはるはりこにんぎょう）は、福島県郡山市（旧三春藩領）の高柴デコ屋敷などで作られる伝統工芸品・郷土玩具。
概要

三春人形、三春張子とも呼ばれる、張り子の人形。
正式には、高柴張子。
京都の『伏見人形』がルーツ。
江戸時代に日本海海運として活躍した「北前船」にて京都の文化が山形の酒田港に持ち込まれ、最上川を遡って米沢へ流れ『相良人形』が生まれる。
さらに米沢からお隣の仙台に文化が流れ『堤人形』が生まれることとなる。
また、この仙台藩藩主である伊達政宗公の正室は、三春藩のめご姫だったことから、 仙台に流れていた京都の文化が三春地方に流れてきたと言われている。
高柴デコ屋敷では、各種のお面や、ダルマ、恵比寿大黒、干支の動物などの縁起物、雛人形や歌舞伎、浮世絵を題材にした人形など、様々なものが作られている。
明治時代になって藩の援助がなくなり、人形に使用される染料に制限が加えられたことなどから、一時期、生産量が激減したが、大阪の財界人で郷土人形収集家の本出保治郎や三春町の小沢太郎らの協力により復興し、再び生産が盛んになった。
昭和初期、三春駒を始め、人形づくりを復活させたのは、主に「橋本広司民芸(はしもとひろじみんげい)」と「彦治民芸(ひこじみんげい)」の二軒のみであり、他ではそれまではだるま製作が主流であった。
高柴デコ屋敷には、古くからの木型約2,000個が残されており、その一部は福島県指定の重要有形民俗文化財に指定されている。
現在は当たり前のように様々な地域でつくられている12支の張り子であるが、福島県で初めて最初に12支シリーズを完成させたのは、「彦治民芸」9代目の橋本彦治(はしもとけんじ)氏である。
また、平成10年には「彦治民芸」の10代目橋本高宜(はしもとたかよし)氏が制作した「腰高とら」が年賀切手に採用された。
BPM (無線局)

BPM は、中華人民共和国の中国科学院国家授時中心が運用する短波標準電波局の通称および、そのコールサインである。正式名称は「標準時間標準頻率発播台」(Biāozhǔn shíjiān biāozhǔn pínlǜ fā bò tái)であるが、中国版記事では「BPM短波授時台」と表記されている。
概要・周波数

BPMの送信所は陝西省蒲城県に存在する。BPM開局当時は陝西天文台管轄であったが、2001年に中国科学院に移管されている。中国科学院国家授時中心では、このほかに長波帯の標準電波としてBPC、BPLを運用している。
BPMでは2.5, 5.0, 10.0, 15.0MHzの短波帯で放送されており、アメリカの標準電波局WWV、WWVHと同一の周波数である。日本国内で聴取するとWWVHとの混信がみられる。
放送時間は下記の表を参照。
| 周波数（MHz） | 空中線電力（kW） | 放送時間（UTC） |
| --- | --- | --- |
| 2.5 | 10 | 7:30-1:00 |
| 5 | 20 | 0:00-24:00 |
| 10 | 20 | 0:00-24:00 |
| 15 | 20 | 1:00-9:00 |
送信フォーマット

BPMは、30分サイクルでタイムコードを送信し、変調した1 kHz信号をもって秒信号・分信号を送信している。
| 送信開始時刻（分） | 送信開始時刻（分） | 送信期間 | 送信内容 |
| --- | --- | --- | --- |
| 00 | 30 | 10 | 協定世界時（UTC）を供給 秒信号：10ミリ秒 分信号：秒信号の20ミリ秒前に開始し、 300ミリ秒間 125Hzのサブキャリアで二進化十進表現（BCD）のタイムコードを送信。 |
| 10 | 40 | 5 | 無変調波（タイムコードなし） |
| 15 | 45 | 10 | 世界標準時を供給 BCD表現のタイムコードを送信 |
| 25 | 55 | 4 | 世界時（UT1）を供給 秒信号：100ミリ秒 分信号：300ミリ秒 タイムコードなし。 |
| 29 | 59 | 1 | コールサイン（局ID）:モールス信号で最初の40秒で"BPM"（-... .--. --）を10回送信。次の20秒で音声で「BPM。標準時間標準頻率発播台」を2回送信。タイムコードなし。 |
BPMの特徴として、 世界時UT1 を毎時25 - 29分、55 - 59分に送信する。米国WWV局など強力な電波で送信する標準電波局がBPMに混信することがあり、DUT1（世界時UT1と協定世界時（UTC）のずれ）が１秒近く変位する（＝うるう秒実施の直前）と、WWV（日本の場合は特にWWVH）のUTCの秒信号とBPMのUT1の秒信号が合わさった、奇妙な音）が聴取される。
| Bit | Weight | 意味 | Bit | Weight | Meaning | Bit | Weight | Meaning |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- |
| :00 | 無信号 （分の開始を表す） | 無信号 （分の開始を表す） | :20 | 1 | 日情報 | :40 | 1 | 年情報（西暦の下2桁） |
| :01 | 1 | 分情報 | :21 | 2 | 日情報 | :41 | 2 | 年情報（西暦の下2桁） |
| :02 | 2 | 分情報 | :22 | 4 | 日情報 | :42 | 4 | 年情報（西暦の下2桁） |
| :03 | 4 | 分情報 | :23 | 8 | 日情報 | :43 | 8 | 年情報（西暦の下2桁） |
| :04 | 8 | 分情報 | :24 | 0 | 日情報 | :44 | 0 | 年情報（西暦の下2桁） |
| :05 | 0 | 分情報 | :25 | 10 | 日情報 | :45 | 10 | 年情報（西暦の下2桁） |
| :06 | 10 | 分情報 | :26 | 20 | 日情報 | :46 | 20 | 年情報（西暦の下2桁） |
| :07 | 20 | 分情報 | :27 | 0 | （未使用、常に0） | :47 | 40 | 年情報（西暦の下2桁） |
| :08 | 40 | 分情報 | :28 | 0 | （未使用、常に0） | :48 | 80 | 年情報（西暦の下2桁） |
| :09 | P1 | ポジションマーカー | :29 | P3 | ポジションマーカー | :49 | P5 | ポジションマーカー |
| :10 | 1 | 時情報 | :30 | 1 | 月情報 | :50 | +/- | DUT1の正負記号(1=+ 0=-) |
| :11 | 2 | 時情報 | :31 | 2 | 月情報 | :51 | 0.1 | DUT1 の絶対値 (0 - 0.9 秒) |
| :12 | 4 | 時情報 | :32 | 4 | 月情報 | :52 | 0.2 | DUT1 の絶対値 (0 - 0.9 秒) |
| :13 | 8 | 時情報 | :33 | 8 | 月情報 | :53 | 0.4 | DUT1 の絶対値 (0 - 0.9 秒) |
| :14 | 0 | 時情報 | :34 | 0 | 月情報 | :54 | 0.8 | DUT1 の絶対値 (0 - 0.9 秒) |
| :15 | 10 | 時情報 | :35 | 10 | 月情報 | :55 | 0 | （未使用、常に0） |
| :16 | 20 | 時情報 | :36 | 0 | （未使用、常に0） | :56 | 0 | （未使用、常に0） |
| :17 | 0 | （未使用、常に0） | :37 | 0 | （未使用、常に0） | :57 | LS | うるう秒情報 |
| :18 | 0 | （未使用、常に0） | :38 | 0 | （未使用、常に0） | :58 | 0 | （未使用、常に0） |
| :19 | P2 | ポジションマーカー | :39 | P4 | ポジションマーカー | :59 | P0 | ポジションマーカー |
Weightとは、ビットの「重み付け」であり、1になっているビットの重み付けを全て加算すると、表したい数値になる。
JJYとは異なり、日付は通算日でなく日付で表示されるほか、曜日情報が省略される。
DUT1は、DUT1が正の値か負の値かを50秒で送信したうち、その絶対値を51秒から54秒で放送される。
不均衡症候群

不均衡症候群（ふきんこうしょうこうぐん）とは、身体の電解質（主にナトリウム、カリウム）のバランスが崩壊することによって引き起こされる様々な症状の総称。 自覚症状としては下肢つり（腓返り）、頭痛、倦怠感等がある。人工透析時に引き起こされることが多い。
関連

挫滅症候群
電解質異常
人工透析
AN/WLR-1

AN/WLR-1は、アメリカ海軍が開発した電波探知装置。電子戦支援（ESM）および電子情報（ELINT）に用いられる。