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スティーブ・ブラス
経歴 > 突然のイップスと現役引退

しかし、1973年になるとブラスは突然の制球難に見舞われる。同年は1年間メジャーに帯同したものの23試合に登板して3勝9敗、防御率9.85と大不振に陥り、特に88.2回を投げて96与四死球と極度の制球難に陥った。1974年になると制球難はより悪化し、メジャーでは1試合にロングリリーフで登板したのみで5回を投げて与四球7、シーズンのほとんどを過ごした傘下AAA級チャールストン（英語版）では17試合に先発するも2勝8敗で防御率11.51、61イニングを投げて119与四死球という散々な成績に終わり、同年に現役を引退した。引退後、ブラスの現役時の苦難はスポーツライターだったロジャー・エンジェル（英語版）によってエッセイとして記録され、雑誌ザ・ニューヨーカーに掲載された。
その後、同様の症状に見舞われた投手がブラスの名前から「スティーブ・ブラス病」という名称で呼ばれるようになった。後に「イップス」と呼ばれる症状である。
ブラス自身のイップスの原因については様々な推測がなされ、一説としてはチームメイトであったロベルト・クレメンテが1972年の年末に乗機したニカラグア行きのチャーター機が墜落する航空事故に巻き込まれ墜落死したことによる悲しみが原因ではないかともされたが、これは後にCBSのインタビューによって否定されている。
詳細情報 > 年度別投手成績

| 年  度 | 球団 | 登板 | 先発 | 完投 | 完封 | 無四球 | 勝利 | 敗戦 | セ丨ブ | ホ丨ルド | 勝率 | 打者 | 投球回 | 被安打 | 被本塁打 | 与四球 | 敬遠 | 与死球 | 奪三振 | 暴投 | ボ丨ク | 失点 | 自責点 | 防御率 | WHIP |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- |
| 1964 | PIT | 24 | 13 | 3 | 1 |  | 5 | 8 | 0 | 0 | .385 | 458 | 104.2 | 107 | 9 | 45 | 5 | 1 | 67 | 10 | 0 | 52 | 47 | 4.04 | 1.45 |
| 1966 | PIT | 34 | 25 | 1 | 0 |  | 11 | 7 | 0 | 0 | .611 | 662 | 155.2 | 173 | 12 | 46 | 1 | 2 | 76 | 9 | 0 | 80 | 67 | 3.87 | 1.41 |
| 1967 | PIT | 32 | 16 | 2 | 0 |  | 6 | 8 | 0 | 0 | .429 | 541 | 126.2 | 126 | 12 | 47 | 7 | 2 | 72 | 3 | 0 | 65 | 50 | 3.55 | 1.37 |
| 1968 | PIT | 33 | 31 | 12 | 7 |  | 18 | 6 | 0 | 0 | .750 | 885 | 220.1 | 191 | 13 | 57 | 5 | 4 | 132 | 7 | 0 | 64 | 52 | 2.12 | 1.13 |
| 1969 | PIT | 38 | 32 | 9 | 0 |  | 16 | 10 | 2 | 0 | .615 | 907 | 210.0 | 207 | 21 | 86 | 3 | 6 | 147 | 5 | 2 | 119 | 104 | 4.46 | 1.40 |
| 1970 | PIT | 31 | 31 | 6 | 1 |  | 10 | 12 | 0 | 0 | .455 | 824 | 196.2 | 187 | 14 | 73 | 8 | 5 | 120 | 2 | 1 | 92 | 77 | 3.52 | 1.32 |
| 1971 | PIT | 33 | 33 | 12 | 5 |  | 15 | 8 | 0 | 0 | .652 | 996 | 240.0 | 226 | 16 | 68 | 8 | 2 | 136 | 4 | 0 | 81 | 76 | 2.85 | 1.23 |
| 1972 | PIT | 33 | 32 | 11 | 2 |  | 19 | 8 | 0 | 0 | .704 | 1024 | 249.2 | 227 | 18 | 84 | 8 | 4 | 117 | 6 | 1 | 80 | 69 | 2.49 | 1.25 |
| 1973 | PIT | 23 | 18 | 1 | 0 |  | 3 | 9 | 0 | 0 | .250 | 455 | 88.2 | 109 | 11 | 84 | 4 | 12 | 27 | 9 | 0 | 98 | 97 | 9.85 | 2.18 |
| 1974 | PIT | 1 | 0 | 0 | 0 | 0 | 0 | 0 | 0 | 0 |  | 28 | 5.0 | 5 | 2 | 7 | 0 | 0 | 2 | 1 | 0 | 8 | 5 | 9.00 | 2.40 |
| MLB:10年 | MLB:10年 | 282 | 231 | 57 | 16 |  | 103 | 76 | 2 | 0 | .575 | 6780 | 1597.1 | 1558 | 128 | 597 | 49 | 38 | 896 | 56 | 4 | 739 | 644 | 3.63 | 1.35 |
詳細情報 > 記録

開幕投手 : 3回（1969年 - 1970年、1973年）
MLBオールスターゲーム選出 : 1回（1972年）
詳細情報 > 背番号

23 （1964年）
28 （1966年 - 1974年）
リングレーザージャイロスコープ

MAKSで展示された、アーセナル製のリングレーザージャイロ
リングレーザージャイロスコープ（英: ring laser gyroscope, RLG）は、ジャイロスコープの一種。光学リング内で回転によって生じる光路差によって生じるレーザー光の干渉を検出することで角変移を検出する。サニャック効果の一例である。
概説

リングレーザージャイロの最初の実験はアメリカ海軍の Macek と Davis によって1963年に実演された。世界規模で多くの企業や機関によって技術開発が進められ、その高い確度（0.01度毎時）と可動部を持たないことでもたらされる高信頼性により、現在では慣性航法装置に搭載されている。
RLGは慣性航法装置の（それぞれの1つの自由度）基幹を司る。従来の回転式ジャイロスコープに比して装置が小型軽量で可動部を有さず、摩擦がなく固有ドリフトがない優位性を持つ。機械式ジャイロスコープは定期的な部品交換を要するがRLGは事実上消耗せず、航空機に使用されている。
RLGは機械式ジャイロよりも正確であるが、超低速回転時にはロックイン (lock-in) と呼ばれる現象の影響を受け、回転を正しく検出できなくなる。超低速回転時、順方向、反回転方向のレーザー光の周波数が極めて近接する。双方の光がクロストークにより他方の光路に入りレーザ発振部に到達すると、レーザ発振のインジェクションロッキングが起き、ファイバーの上にできる定在波が角変位に反応せず固定化されてしまう。これを防ぐには、強制ディザリングが有効である。
強制ディザリングでは、機械式スプリングの共振を利用し、レーザキャビティを回転方向に前後に振動させる。 通常、振動数400ヘルツ、最大瞬間角速度 1秒（1/3600度）毎秒を用いる。しかし、このディザリングによってもロックインを完全に防ぐことはできない。ディザリングの振動の方向が変わるたびに、回転速度がほとんど0になる時間帯があり、このとき短い時間ながらもロックインが発生する。外部の回転の変動がこのタイミングと同期することにより、微小なロックインによる誤差が蓄積し大きな誤差となる可能性がある。この誤差は、400ヘルツの振動波形にノイズをいれることにより緩和することができる。
光ファイバジャイロスコープは、リングレーザージャイロと作動が似ているが、レーザー光は幾重にも巻かれた光ファイバー内を通過する。
RLG搭載機の例

アグニIII（英語版）
エアバスA320
テジャス
トライデント I/II
ボーイング757-200
ボーイング 777
ASM-135 ASAT
B-52H AMIアップデート
F-16
F-15E ストライクイーグル
EF-111 レイブン
MC-130 コンバット・タロンI/II
MH-60R/MH-60S
MK39
MQ-1C
P-3C (改修)
Shaurya（英語版）
SU-30MKI フランカーH
T-4 (練習機) - RLGを用いたストラップダウン型の姿勢方位基準装置を本格採用
雷電III

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ジャンル:  シューティングゲーム
対応機種:  アーケードゲーム[AC] Windows[Win] PlayStation 2[PS2] PlayStation 4[PS4] PlayStation 5[PS5] Nintendo Switch[NSW] Xbox One Xbox Series X/S
開発元:  モス
発売元:  [AC][PS2]:タイトー [Win]:サイバーフロント [PS4][PS5][NSW][Xbox]:モス
プロデューサー:  駒澤敏亘
ディレクター:  星野仁
音楽:  佐藤豪 坂本由佳 武満祐司
シリーズ:  雷電シリーズ
人数:  1～2人（同時プレイ可）
メディア:  [AC]:業務用基板 [PS2][PC]:CD-ROM [PS4][PS5][NSW][Xbox]:ダウンロード等
発売日:  [AC]:2005年3月 [Win]:2006年3月17日 [PS2]:2005年9月22日 [PS4][PS5][NSW][Xbox]:2023年2月23日
デバイス:  8方向レバー+2ボタン
システム基板:  Taito Type X
テンプレートを表示
『雷電III』（らいでんスリー）はMOSSが開発し、タイトーから2005年にリリースされたアーケードゲーム。ジャンルはシューティングゲームである。雷電シリーズ第4作目である。
2006年にはWindows版と、2005年9月22日はPlayStation 2版が発売されている。Windows版も、Steamに再リリースされている。
ゲームのルール

8方向レバー、2ボタン（ショット、ボンバー）でプレイヤー機の「ファイティングサンダーME-02」を操作する。これまでのシリーズでは1周が8面で以降ループするゲームだったが、本作は全7ステージで、クリアするとゲームオーバーとなる。
ゲームのルール > アイテム

特定の敵が持っており、その敵を破壊するとアイテムが出現する。本作からは違う色のアイテムを取得してもパワーアップするようになった（最大5段階まで）。パワーアップが最高の状態で取得するとボーナス点が入る。
バルカン（赤）:
本作から前方3方向バルカンが初期装備となった。パワーアップにより最大7方向まで発射でき、前方を広くカバーする。
レーザー（青）:
パワーアップすると太くなる。狭い範囲を集中して高火力の攻撃を行う。
プロトンレーザー（緑）:
レバーを左右に振ることで攻撃を行う。本作から追加された。
ニュークリアミサイル[M]:
前方へミサイルを発射。初速こそ遅いものの高い威力を誇る。
ホーミングミサイル[H]:
敵に誘導するミサイルを発射する。威力は低い。
レーダーミサイル[R]:
本作から追加されたミサイルで前方の敵を追尾する性質を持つ。真横や後方の敵には追尾しない。また本作ではバグにより火力がニュークリアミサイルよりも高くなってしまっている。
ゲームのルール > 特殊なアイテム

勲章 - 取得すると点数が入る。またステージクリア時に取得数に応じてボーナス点が入る。
フェアリー - 特定の場所に撃ちこみ続けると出現する。取得すると一万点ボーナス。取得しておくと、ミスした後に再度現れ、複数のアイテムをばら撒いてくれる。
フルパワー - 取得すると所持している全ての武器が最高パワーアップ状態になる。コンティニュー時に出現することが多い。
1UP - 3面と6面で特定の条件を満たすと出現。取得すると残機が1機増える。なお、得点によるエクステンドは無い。
ゲームのルール > フラッシュショットシステム

本作から追加されたシステムで敵が出現してから倒すまで時間に応じて倒した敵の素点に倍率が掛かる。最大倍率は2.0倍。
移植作品

プレイステーション2版
Windows版
PlayStation 4、PlayStation 5、Nintendo Switch、Xbox One、Xbox Series X/S
移植作品 > 移植版のみのモード

スコアアタックモード&ステージセレクト
全ステージから1ステージ選んで点数を競うモード。ステージ選択で武器の選択も可能。
ギャラリー
画像とイラストが見られるモード。ゲームを進むことによって追加される。リプレイデータの再生も可能。
ボスラッシュモード
アーケードモードを一度クリアすることによってプレイできるモード。雑魚敵も出現するが、基本的にはボスを連続して攻略する。ボスラッシュモードをコンティニューせずに最後までクリアしないと一切スコアが記録できない。
難易度設定
アーケード版と同様に7段階を選択できる。
ダブルプレイモード
アーケード版でもコマンドを入力することでプレイ可能だが、移植版では最初からプレイ可能。
開運橋 (盛岡市)

| 開運橋 |
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 開運橋（2022年4月）
基本情報
交差物件:  東側 菜園通り（公園通り）  不来方橋および旭橋方向へ通じる市道 西側 盛岡市道開運橋向中野線  盛岡駅北通り
路線名:  岩手県道2号盛岡停車場線
管理者:  岩手県
設計者:  猪瀬寧雄
施工者:  横河橋梁製作所（現横河ブリッジ）
竣工:  1953年
構造諸元
形式:  下路式単純ランガートラス他
材料:  鋼鉄 コンクリート
全長:  82.25m
幅:  11.5m（車道） 2.5m×2（歩道）
関連項目
 橋の一覧 - 各国の橋 - 橋の形式
テンプレートを表示
開運橋（かいうんばし）は、岩手県盛岡市にある北上川に架かる岩手県道2号盛岡停車場線の橋。盛岡駅と市の中心部を結ぶ重要な橋である。
概説 > 歴史

開運橋は、1890年（明治23年）の盛岡駅開業に伴い、当時の岩手県知事石井省一郎が私費で完成させ、石井はそのまま同橋の管理者となった。翌年市が買収するまでは通行1回1銭の橋銭が徴収され、その後、県に編入された。現在の橋は、1953年（昭和28年）にかけられたものである。
2006年（平成18年）3月、当橋の混雑緩和策として南側に不来方橋が開通した。盛岡さんさ踊り30周年と現在のトラス橋となって開通90周年を記念して、2007年（平成19年）7月30日の夜から発光ダイオードを使用したライトアップが開始された。観光振興の一環で市が企画した初の試みだが2007年（平成19年）は試行段階で、8月31日までの19時から22時の間、多様な色のライトアップが実施される。それ以後も毎年、同様のライトアップが続けられている。
概説 > 現在の橋

現在の開運橋は橋長82.25m。トラス橋にアーチ構造を用いて補強した下路ランガー形式（支間60m）1連を主たる構造とし、支間10mのコンクリート桁を2連組み合わせた構造となっている。2015年に22年ぶり5回目となる塗り替え工事が行われムーンホワイトとなった。かつては濃緑色、白色に塗られていた時期もある。
種別 - 鋼道路橋・コンクリート道路橋
最大支間 - 60m
鋼重 - 417t
活荷重 - 一等橋（1939年道示 TL-13）
二度泣き橋

開運橋は、別名「二度泣き橋」とも呼ばれる。首都圏などからの転勤族の間で語られたのが由来で、初めて盛岡へ訪れ開運橋を渡る際「遠く離れた所まで来てしまった」と一度泣き、転勤期間を終えて盛岡を去ることになり盛岡駅へ向かう途中に再びこの橋を渡り、二度目は離れるのが辛くて泣くというもの。古くから語られるエピソードで、東北新幹線開業以前に広まったと思われる。
開運橋東交差点

開運橋東交差点（かいうんばしひがしこうさてん）は、開運橋東側にある道路交差点である。
交差道路については、テンプレートの｢交差物件｣の項目を参照。
開運橋東交差点 > 周辺

クロステラス盛岡
七十七銀行盛岡支店
大通・菜園
開運橋東交差点 > 特徴

館坂交差点と並ぶ平面交差の五差路。ここは信号待ち時間も長いため、渋滞は昼夜を問わず激しい。
なお不来方橋開通に際しては交通規制内容が一部変更され、不来方橋寄り市道の一方通行規制が解除されている（ただし開運橋方向から右折は菜園方向のみ可能で、不来方橋方向への右折は終日禁止）。なお菜園通りからは盛岡駅方向への直進と不来方橋方向への左折のみ可能で、旭橋および大通り三丁目方向への右折は終日禁止である。
開運橋西交差点

開運橋西交差点（かいうんばしにしこうさてん）は、開運橋西側にある道路交差点である。
交差道路については、テンプレートの｢交差物件｣の項目を参照。
開運橋西交差点 > 周辺

盛岡駅
ホテルメトロポリタン盛岡
盛岡駅前郵便局
開運橋西交差点 > 特徴

開運橋の西側にある平面交差の十字路。開運橋上に右折専用車線が無い為に特殊信号標示（直進・左折と右折を別々に交通整理）となっており、昼夜を問わず渋滞が激しい。
なお不来方橋開通後は南北道路の右折専用車線が直進と兼用に変わっており、右折車は不来方橋または旭橋の十字路へ回るよう促されている（当交差点からも開運橋や盛岡駅方向へ従来通り右折可能だが、直進車のほうが圧倒的に多い為後続車が詰まってしまう）。
補修工事について

2009年（平成21年）11月2日から翌2010年（平成22年）6月30日までは橋梁補修工事および腐食状況調査のため、開運橋は片側1車線へと狭められ、両端の交差点は（開運橋を渡った後は）右左折不可で「直進のみ可」とする規制が敷かれていた。
工事はまず2009年（平成21年）2月2日 - 6月30日の期間に東行（上流側）を施工し、梅雨明けの出水期（ダム放流等による北上川の増水期）を避ける形で同年11月より西行（下流側）を施工。当橋と同様構造の揖斐長良大橋（三重県桑名市にある国道23号の橋）と本荘大橋（秋田県由利本荘市にある国道7号の橋）で老朽化による鉄骨の破断・腐食が見つかった事を受け、国土交通省岩手河川国道事務所と合同で実施された。
2015年5月20日から同年12月27日までは、（サビや塗装の剥がれなどの）痛みが目立っている欄干部の全面塗り替え工事が実施される。これに伴い西行き（中央通り・菜園から盛岡駅方向）は車線が1本に減らされ、「開運橋西十字路では（菜園・中央通りからの）西行きが盛岡駅方向への直進専用（右左折不可）」へと変わる（夜間は片側交互通行規制も同時実施する場合あり）。同時に工事用の足場が組まれるため、歩道幅は現行より約1m狭まる。
ステイシー・マック

ステイシー・マック（Stacey Mack 1975年6月26日- ）はフロリダ州オーランド出身のアメリカンフットボール選手。ポジションはランニングバック。
経歴

コミュニティカレッジで1995年から1997年までプレーした後、テンプル大学に進学し、1999年にジャクソンビル・ジャガーズにドラフト外フリーーエージェントで加入した。
2001年の第2週にフレッド・テイラーが故障した後、先発RBとしてプレーしたが、シアトル・シーホークス戦で2ファンブルを犯し先発から外された。その後フランク・モローが先発RBとして起用されたが新人のエルビス・ジョセフとともに先発RBとしては期待できず、再び先発RBに復帰した。シーズン終盤のミネソタ・バイキングス戦では27回のランで111ヤードを走り2タッチダウンをあげた。
2002年5月、制限付きフリーエージェントとなっていた彼はジャガーズと再契約を結んだ。
ジャガーズでは2002年までの4シーズンで372回のキャリーで1,498ヤードを獲得、19タッチダウンをあげた。また34回のレシーブで244ヤードを獲得、1タッチダウンをあげている
2003年4月にヒューストン・テキサンズと契約を結んだ。当時のテキサンズのゼネラルマネージャーのチャーリー・キャサリーはパワフルランニングバックと彼を評した。
願信寺 (台東区)

| 願信寺 |
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所在地:  東京都台東区元浅草3-17-18
位置:  北緯35度42分29.26800秒 東経139度47分9.81600秒﻿ / ﻿北緯35.7081300000度 東経139.7860600000度﻿ / 35.7081300000; 139.7860600000座標: 北緯35度42分29.26800秒 東経139度47分9.81600秒﻿ / ﻿北緯35.7081300000度 東経139.7860600000度﻿ / 35.7081300000; 139.7860600000
山号:  廣澤山
宗派:  真宗高田派
本尊:  阿弥陀如来
創建年:  慶長3年（1598年）
開山:  妙理院誓恩法師
公式サイト:  願信寺｜東京台東区元浅草に立地する寺院
法人番号:  6010505000190 
 
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願信寺（がんしんじ）は、東京都台東区にある真宗高田派の寺院。
歴史

1598年（慶長3年）、妙理院誓恩法師によって開山された。道の向こう側の称念寺の塔頭であった。
元々は両国(現在の中央区東日本橋）に位置していたが、1657年（明暦3年）の明暦の大火の後、元禄年間（1688年 - 1704年）に現在地に移転した。
現在の本堂は1968年（昭和43年）に、客殿や庫裡は2018年（平成30年）に建てられている。
交通アクセス

大江戸線つくばエクスプレス新御徒町駅A3出口より徒歩約6分（経路案内）。
銀座線稲荷町駅2番出口より徒歩約7分（経路案内）。
銀座線田原町駅1番出口より徒歩約8分（経路案内）。
中京コカ・コーラボトリング

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 中京コカ・コーラボトリング旧本社
種類:  株式会社
本社所在地:   日本 〒461-0045 愛知県名古屋市東区砂田橋4-1-47  北緯35度11分19.58秒 東経136度57分54.03秒﻿ / ﻿北緯35.1887722度 東経136.9650083度﻿ / 35.1887722; 136.9650083座標: 北緯35度11分19.58秒 東経136度57分54.03秒﻿ / ﻿北緯35.1887722度 東経136.9650083度﻿ / 35.1887722; 136.9650083
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中京コカ・コーラボトリング（ちゅうきょうコカ・コーラボトリング）は、かつて存在した清涼飲料並びに各種飲料の製造、加工および販売を行う日本の会社である。
三菱商事系のコカ・コーラのボトラーであり、東海3県（愛知県・岐阜県・三重県）においてのコカ・コーラ商品の営業・販売を担当した。
本社所在地

愛知県名古屋市東区砂田橋4-1-47
沿革

1961年5月 - 前身である中京飲料設立(当初は東京都千代田区丸の内に本社を置いていた[要出典])。当初の大株主は日魯漁業（現マルハニチロ）
1962年
5月 - 本社を愛知県名古屋市へ移転し本社工場操業開始。他ボトラー（富士・日米・長野・北陸）への商品供給も行う。
7月 - 中京コカ･コーラボトリング株式会社に社名変更。
1964年12月 - コカ・コーラホームサイズ発売（三笠及び長野から購入）。
1965年
4月 - 本社工場に2号ラインを増設。
7月 - 本社工場1号ラインをホームサイズ兼用に改造・自社生産開始。
1968年4月 - 本社第二工場竣工。
1969年5月 - 第三工場（上野工場）竣工。
1971年
5月 - 第三工場の名称を東海工場に変更。
5月 - 東証及び名証第二部に上場（翌年5月に両市場とも一部に変更）。
1972年7月 - 缶製品専用工場として東海第二工場竣工。
1974年
4月 - 東海第二工場2号ライン増設。
11月 - 日魯漁業（現マルハニチロ）の撤退に伴い、三菱グループに持株2150万株を売却。翌年更に300万株を売却し完全撤退。
1975年12月 - 本社第一工場1号ライン・2号ラインを統合し、新1号ライン（リットルサイズ専用）竣工。
1977年
3月 - ジョージアコーヒー発売。
7月 - ペプシ300に対抗するため、コカ・コーラ300mlサイズを導入。本社第二工場4号ラインで生産開始。
1981年9月  - 本社第一工場1号ラインを果汁飲料対応に改造し、HI-Cサンフィル1リットルサイズの生産を開始。
1982年
3月 - 東海第二工場にコーヒーラインを増設し、ジョージアの製造開始。
4月 - 本社第二工場4号ラインをワンウェイびん兼用に改造。リアルゴールドの生産を開始。
7月 - 本社第二工場4号ラインでスーパー300サイズの生産を開始。
1983年5月 - 東海第一工場FBS（フレキシブル・ボトリング・システム）第一期工事完了。全てのリターナブルびん製品の製造が可能に。
1984年
6月 - 東海第一工場FBS第二期工事完了。スーパー300及び1.5リットルPET製品の製造が可能に。
10月 - 本社住居表示が「愛知県名古屋市東区鍋屋上野町字不動1688-4」から「愛知県名古屋市東区砂田橋4-1-47」に変更。
1985年7月 - 東海第二工場コーヒーライン改造工事完了。生産力が二倍に増強される。
1986年7月 - 東海第二工場2号ラインの350mlサイズ対応工事完了。ファンタフルーツパンチ、メローイエロー、アクエリアスの三種を先行発売。翌年コカ・コーラ、スプライト等他製品も350mlサイズに随時発売。
1987年5月 - 東海第二工場1号ラインの350mlサイズ対応工事完了。
1989年
4月 - 東海第一工場にNBS（New Generation Bottling System＝新世代充填システム）を導入。1.5リットルPETの生産効率上昇を達成。
11月 - 新社屋建設のため本社第一工場を閉鎖。
1990年9月 - 本社第二工場3号ラインに無菌充填設備を導入。生産開始。
1991年3月 - 本社第一工場跡地に、本社新社屋完成。
1992年6月 - 東海第二工場4号ライン（レトルト専用）増設。
1997年9月 - ホームページ開設。
1998年6月 - 東海第一工場高速PETライン稼動開始。
1999年1月 - 近畿コカ・コーラボトリングとのびん詰めライン共同出資、共同生産を発表。7月に竣工。これにより近畿社のリターナブルびん製品は東海工場での生産に移行。
2001年6月 - 富士コカ・コーラボトリング株式会社と経営統合し、共同株式移転により持株会社コカ・コーラ セントラル ジャパン株式会社（現・コカ・コーライーストジャパン）を設立
2005年1月 - コカ・コーラセントラルジャパン株式会社に吸収合併。
工場

本社工場-愛知県名古屋市東区（現コカ・コーライーストジャパンプロダクツ名古屋工場）
東海工場-愛知県東海市（現コカ・コーライーストジャパンプロダクツ東海工場） (U→CTO・CT2)
| 表 話  歴日本のコカ・コーラボトラーおよびコカ・コーラシステム関連会社 |
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現存ボトラー:  ボトラーズジャパンホールディングス（ボトラーズジャパン） - 北海道 - みちのく - 北陸 - 沖縄 
システム関連会社:  カスタマーマーケティング（CCCMC） - FVジャパン 
消滅したボトラー、システム関連会社:  イースト（利根 - 三国 - 東京 - セントラル（富士 - 中京）） - 近畿 - 三笠 - ウエストジャパン（山陽  - 北九州）- ボトラーズジャパン（ウエスト - 四国）- 南九州 - 長野 - サツキ - 仙台 - 四国CCP - CCEJP- ナショナルセールス  - ビジネスソーシング（CCBSC） - アイ・ビー・エス（CCIBS） 
  Category:日本コカ・コーラのボトラー
TWENTY STORIES KAI YOSHIHIRO TOUR 2007

『TWENTY STORIES KAI YOSHIHIRO TOUR 2007』（とぅうぇんてぃー・すとーりーず・かい・よしひろ・つあー - ）は、2007年に発売された甲斐よしひろの映像作品。ファンクラブ・通信販売・ライブ会場限定で発売された。品番はDVDがKAID-9、CDがKAIC-4。
概要

2007年に発売されたカバーアルバム『10 Stories』を引っ提げて、同年4月～5月・10月～11月（in Autumn）に7カ所11公演・9か所9公演（in Autumn）で開催されたアルバムツアー『TWENTY STORIES KAI YOSHIHIRO TOUR 2007』の模様を収録。このライブは前半をカバーアルバムから、後半を自身の楽曲からセットリストが組まれていた。
本作はDVDのほかに、このツアーで演奏された楽曲の別テイクを収録したボーナスCDが付いた2枚組だった。
2010年にはデジタルリマスタリングで一般発売されたDVD-BOX『KAI DVD-BOXIII 36年目/The Premium 35years Past』のディスク5として初一般発売された（ボーナスCDは未収録）。
収録曲 > DVD（KAID-9）

今宵の月のように
歌舞伎町の女王
ハナミズキ
くるみ
色彩のブルース
Swallowtail Butterfly～あいのうた～
接吻 KISS
すばらしい日々
I.L.Y.V.M
レイン
マドモアゼル・ブルース
野獣
ブルー・シティ
三つ数えろ
冷血（コールド・ブラッド）
風の中の火のように
漂泊者（アウトロー）
きんぽうげ
HERO（ヒーローになる時、それは今）
ノーヴェンバー・レイン
収録曲 > ボーナスCD（KAIC-4）

Swallowtail Butterfly～あいのうた～
ダイアローグ
色彩のブルース
レイン
ダイアローグ
マドモアゼル・ブルース
野獣
三つ数えろ
きんぽうげ
I.L.Y.V.M
リングリーダー・オブ・ザ・トーメンターズ

『リングリーダー・オブ・ザ・トーメンターズ』（Ringleader of the Tormentors）は、モリッシーが2006年に発表した8作目のスタジオ・アルバム。
解説

当初はザ・キラーズ等を手がけたジェフ・サルツマンのプロデュースと報じられたが、最終的にはT・レックスやデヴィッド・ボウイ等との仕事で知られるトニー・ヴィスコンティがアルバムの全編をプロデュースした。エンニオ・モリコーネが「ディア・ゴッド、プリーズ・ヘルプ・ミー」のストリングス・アレンジを担当。長年モリッシーのソロ活動を支えてきたギタリストのアラン・ホワイトは、本作のレコーディングを最後にモリッシーのバンドを脱退するが、ソングライターとしてはその後の作品にも関与している。
モリッシーは本作で自身3度目の全英アルバムチャート1位獲得を果たし、スウェーデンのアルバム・チャートでも自身2度目の1位を獲得した。
本作からの先行シングル「ユー・ハヴ・キルド・ミー」は全英シングルチャートで3位に達し、本作からは更に「ザ・ヤンゲスト・ワズ・ザ・モスト・ラヴド」（全英14位）、「イン・ザ・フューチャー・ホエン・オールズ・ウェル」（全英17位）、「アイ・ジャスト・ウォント・トゥ・シー・ザ・ボーイ・ハッピー」（全英16位）がシングル・ヒットした。
収録曲

特記なき楽曲はモリッシーとアラン・ホワイトの共作。
アイ・ウィル・シー・ユー・イン・ファー・オフ・プレイセズ "I Will See You in Far-Off Places" – 4:13
ディア・ゴッド、プリーズ・ヘルプ・ミー "Dear God Please Help Me" – 5:51
ユー・ハヴ・キルド・ミー "You Have Killed Me" (Morrissey, Jesse Tobias) – 3:08
ザ・ヤンゲスト・ワズ・ザ・モスト・ラヴド "The Youngest Was the Most Loved" (Morrissey, J. Tobias) – 2:59
イン・ザ・フューチャー・ホエン・オールズ・ウェル "In the Future When All's Well" (Morrissey, J. Tobias) – 3:54
ザ・ファーザー・フー・マスト・ビー・キルド "The Father Who Must Be Killed" – 3:53
ライフ・イズ・ア・ピッグスタイ "Life Is a Pigsty" – 7:22
アイル・ネヴァー・ビー・エニバディズ・ヒーロー・ナウ "I'll Never Be Anybody's Hero Now" – 4:14
オン・ザ・ストリーツ・アイ・ラン "On the Streets I Ran" (Morrissey, J. Tobias) – 3:51
トゥ・ミー・ユー・アー・ア・ワーク・オブ・アート "To Me You Are a Work of Art" – 4:01
アイ・ジャスト・ウォント・トゥ・シー・ザ・ボーイ・ハッピー "I Just Want to See the Boy Happy" (Morrissey, J. Tobias) – 2:59
アット・ラスト・アイ・アム・ボーン "At Last I Am Born" (Morrissey, Michael Farrell) – 3:34
参加ミュージシャン

モリッシー - ボーカル
アラン・ホワイト - ギター
ボズ・ブーラー - ギター
ジェシー・トバイアス - ギター
ゲイリー・デイ - ベース
マット・チェンバレン - ドラムス
マイケル・ファレル - ピアノ、オルガン、キーボード、トランペット、トロンボーン、パーカッション
エンニオ・モリコーネ - ストリングス・アレンジ(#2)
亀山睦木

亀山 睦木（かめやま むつき、1989年 - ）は、日本の映画監督。
経歴

東京都出身。日本大学芸術学部映画学科卒業後、映画やドラマの監督および脚本、CM・TV・MV・舞台のプロジェクションマッピング映像の演出などを行う。
2020年のコロナ禍中に制作したSF映画『12ヶ月のカイ』がアメリカのフェニックス映画祭・国際ホラー＆SF映画祭で最優秀SF作品賞を受賞、その他の海外の映画祭でも13の賞を獲得。英国の映画祭、SCI-FI-LONDONでの上映を契機に、Netflixオリジナル作品『ポーラー 狙われた暗殺者』の原作者ビクター・サントス氏のグラフィックアートを基にした映画『LEFT HAND OF THE DEVIL』（英題）の監督・共同脚本家に抜擢される。主な映画作品に『12ヶ月のカイ』『マイライフ、ママライフ』『世界で戦うフィルムたち』などがある。
2023年6月から日本SF作家クラブ会員。
一部の映画データサイトで、名前が「亀山睦実」と誤記されている。
作品 > 長編映画

いつかの、玄関たちと、（2014年）助監督
劇場版パタリロ！（2019年）アシスタントプロデューサー
マイライフ、ママライフ（2022年）監督、脚本、編集、ほか
世界で戦うフィルムたち（2023年）監督、出演、編集、ほか
12ヶ月のカイ（2023年）監督、脚本、撮影、編集、ほか
LEFT HAND OF THE DEVIL（英題）
作品 > 短編映画

好きなんかじゃない！（2012年）
リンと秋（2013年）
恋はストーク（2014年）
ゆきおんなの夏（2016年）
何度でも大好きだって君に言うよ（2017年）
作品 > ドラマ

『追いかけてキス』シリーズ（2019-2021年、SNSショートドラマ）
『ソムニウム』（2021年、LINE NEWS「VISION」ドラマ）
受賞歴

2012年
第一回池袋映画祭 - 準グランプリ受賞（「好きなんかじゃない！」）
ゆうばり国際ファンタスティック映画祭 フォアキャスト部門 - 入選（「好きなんかじゃない！」）
2014年
第2回岩槻映画祭 短編コンペティション部門 - 審査員特別賞受賞（「恋はストーク」）
第5回武蔵野映画祭 - 入選（「恋はストーク」）
TOKYO月イチ映画祭 - 入選（「恋はストーク」）
GAKUGAKU短編映画祭 - 入選（「恋はストーク」）
2016年
TOKYO月イチ映画祭 2016年7月 - グランプリ受賞（「ゆきおんなの夏」）
第10回田辺・弁慶映画祭 コンペティション部門 - 入選（「ゆきおんなの夏」）
第4回岩槻映画祭 短編コンペティション部門 - 入選（「ゆきおんなの夏」）
第１回Seisho Cinema Fes - グランプリ受賞（「ゆきおんなの夏」）
2022年
第14回田辺・弁慶映画祭 コンペティション部門 観客賞受賞（「マイライフ、ママライフ」）
Japan Connects ノミネート（「マイライフ、ママライフ」）
2023年
PARIS Arts & Movie Awards - BEST FEATURE（グランプリ） 受賞（「12ヶ月のカイ」）
South Texas International Film Festival - BEST INTERNATIONAL FEATURE（グランプリ）受賞（「12ヶ月のカイ」）
Phoenix Film Festival / International Horror & Sci-Fi Film Festival - BEST Sci-Fi FEATURE 受賞（「12ヶ月のカイ」）
Queen Palm International Film Festival - 1st QTR BEST FEATURE (FOREIGN) / BEST WRITER 金賞受賞（「12ヶ月のカイ」）
13th Lady Filmmakers Festival - BEST ACTOR & BEST FOREIGN FEATURE 受賞（「12ヶ月のカイ」）
7th Chauri Chaura International Film Festival - BEST INTERNATIONAL FEATURE 受賞（「12ヶ月のカイ」）
World Of Film Festival Glassgow - FEMALE PERSPECTIVE FEATURE 受賞（「12ヶ月のカイ」）
ゆうばり国際ファンタスティック映画祭 - 北海道知事賞 受賞（「12ヶ月のカイ」）
他、累計20映画祭にノミネート・受賞（「12ヶ月のカイ」）
静磁場

静磁場（せいじば、英語: static magnetic field）とは、時間的に変動しない磁場のことである




























。
本記事では、静磁気学(Magnetostatics)の視点から、静磁場について述べる。
定常な電流が作り出す静磁場の一般論

本節では、真空中に定常な（つまり時刻tに依存しない）電流密度が作り出す磁束密度について、一般に成り立つ事柄について述べる。ただし、時間的な変動の影響はもちろんのこと、これ以外にも、電場や強制電荷、分極電荷の影響は排除されているものとする。
本記事では、専ら体積電流密度を中心に扱い、線電流近似については、例えば

等に委ねることとする。
真空中に定常な（つまり時刻tに依存しない）電流密度
 {\boldsymbol {i}}(\mathbf {r} )が与えられた
とする。このとき、 {\boldsymbol {i}}(\mathbf {r} )
は、以下の磁気ベクトルポテンシャル
 \mathbf {A} _{\boldsymbol {i}}(\mathbf {r} )を空間内に作り出す。
となる。
\mathbf {B} _{\boldsymbol {i}}=\operatorname {rot} [\mathbf {A} _{\boldsymbol {i}}]を考え併せると、
 {\boldsymbol {i}}(\mathbf {r} )が直接的に作り出す磁束密度 \mathbf {B} _{\boldsymbol {i}}は、
となる。これは、すなわち、ビオ・サバールの法則である。
上記の \mathbf {B} _{\boldsymbol {i}}(\mathbf {r} )に対し、
新たな場 {\mathbf {H} }_{\boldsymbol {i}}を、
と定義する。この場のことを、「電流密度iが作り出す磁場」と呼ぶ。ここでμ0は、真空の透磁率である。
尚、定義の上では、「電流密度iが作り出す磁場」 {\mathbf {H} }_{\boldsymbol {i}}は、
透磁率がμの場所でも、: \mathbf {H} _{\boldsymbol {i}}(\mathbf {r} ):={\frac {1}{{\mu }_{0}}}\mathbf {B} _{\boldsymbol {i}}(\mathbf {r} )であることに特に注意されたい。
式(1-2),式(1-3)より、
である。これに、回転微分を作用させると、
が得られる。実際、ベクトル解析の公式より、
従って、
が得られる。ここでδ3は、3変数のδ関数（ディラックのデルタ）を意味する。
時間的に定常な磁化が作り出す静磁場の一般論

本節では、定常な（つまり時刻tに依存しない）磁化が作り出す磁束密度について、一般に成り立つ事柄について述べる。ただし、時間的な変動の影響はもちろんのこと、これ以外にも、電場や強制電荷、分極電荷の影響は排除されているものとする。
時間的に定常な磁化が作り出す静磁場の一般論 > 時間的に定常な磁化が作り出す磁気ベクトルポテンシャル

空間内の領域 \Omega に物質が置かれ、前記物質が、定常な（つまり時刻tに依存しない）磁化 \mathbf {M} (\mathbf {r} )を帯びているとする。このとき、磁化ベクトルは、「単位体積当たりの磁気モーメントの密度」を表すものであるため、磁化の定義より、
と考えることができる。
まず、時間的に定常な磁化が作り出す磁気ベクトルポテンシャルについて考えよう。
(1)原点に置かれた磁気モーメントmは、空間上の位置rに作り出す磁気ベクトルポテンシャルは、
(2)従って、"(1)"を平行移動すれば、位置 \mathbf {s} \in \mathbb {R} ^{3}に置かれた磁気モーメントmは、空間上の位置rに作り出す磁気ベクトルポテンシャルは、
従って、上記の磁気モーメント \mathbf {M} (\mathbf {s} )d\mathbf {s} それぞれは、磁気ベクトルポテンシャル
を作り出す。
上記の磁気ベクトルポテンシャルそれぞれを、全ての \mathbf {s} \in \Omega に渡って足し合わせると、
を得る。即ち、物質の磁化 \mathbf {M} (\mathbf {r} )
は、上記の磁気ベクトルポテンシャル
 \mathbf {A} _{M}を空間内に作り出す
時間的に定常な磁化が作り出す静磁場の一般論 > 時間的に定常な磁化が作り出す磁束密度

次に、時間的に定常な磁化が作り出す磁束密度について考えよう。磁気ベクトルポテンシャルの回転微分をとれば、磁束密度が得られる。
(1)原点に置かれた磁気モーメントmは、空間上の位置rに作り出す磁気ベクトルポテンシャルは、前述の通り、
(2)従って、"(1)"を平行移動すれば、位置 \mathbf {s} \in \mathbb {R} ^{3}に置かれた磁気モーメントmが、空間上の位置r
に作り出す磁束密度が、
従って、上記の磁気モーメント \mathbf {M} (\mathbf {s} )d\mathbf {s} それぞれは、磁束密度
を作り出す。
上記の磁気ベクトルポテンシャルそれぞれを、全ての \mathbf {s} \in \Omega に渡って足し合わせると、
を得る。即ち、物質の磁化 \mathbf {M} (\mathbf {r} )
は、上記の磁気ベクトルポテンシャル
 \mathbf {B} _{M}を空間内に作り出す
さて、ベクトル解析の公式から、
が判る。
従って、上記の磁気モーメント \mathbf {M} (\mathbf {s} )d\mathbf {s} それぞれが作り出す磁束密度は、
と書けることが判る。従って、
を得る。
今、新たな場 \mathbf {H} _{M}を、
と定義すると
、
が得られる。
さて、以上の議論から「物質の磁化Mが既知である場合に限れば、その磁化Mが作り出す磁束密度BMを計算する術が得られた」
ことになる。然しながら、物質の磁化Mが既知でない場合には、上述の関係式のみからは、BMもMも、判らない。上述の関係式は、
一つの拘束条件を与えているに過ぎないのである。（だが、極めて重要な関係式ではある）。
例えば、磁化Miniを帯びた鉄心が空間におかれていたとき、外部からの磁束密度 \mathbf {B} _{\text{ext}}(\mathbf {r} )
が与えられたとき、鉄心の磁化は、元々の磁化Miniと、外部からの磁束密度 \mathbf {B} _{\text{ext}}(\mathbf {r} )
の影響で、元々の磁化Miniとは異なる新たな磁化Mconを得ることになる。仮に、このMcon
が判れば、全系の磁束密度が計算できるのだが、
が、実のところは難しい。そこで、一般には。B-H曲線等の実測結果と、上記の拘束条件を考え合わせ、数値計算によって磁束密度や磁化が計算されるのである。但し、線形物質に関して言えば、上の難所は比較的簡単である。このような特殊な物質に関する問題については、次章で述べることにする。
時間的に定常な磁化が作り出す静磁場の一般論 > 磁荷密度の導入

空間内の領域 \Omega に物質が置かれ、前記物質が、定常な（つまり時刻tに依存しない）磁化 \mathbf {M} (\mathbf {r} )を帯びているとする。
先に定義した、（磁化による）磁場
の原因が、磁荷であると考えた場合に、それは、どのようなものであるのかを検討しよう。
ベクトル解析の公式より、
従って、
今、スカラー値関数 {\phi }_{M}を、
と定める（磁化が定める磁位、あるいは、磁化が定めるスカラーポテンシャルと言う）と、
右辺第一項に、ガウスの発散定理を適用すると、
さらに、ベクトル解析の公式を適用すると、
従って、
ここで、 \partial \Omega は、領域 \Omega の境界面を意味する。
また、 \mathbf {n} _{\partial \Omega }は、 \partial \Omega の法線ベクトルを意味する。
今、体積磁荷密度と、表面磁荷密度を、
{\rho }_{M}:=-\operatorname {div} _{\mathbf {r} }[\mathbf {M} ] （体積磁荷密度）  （2-3-10）
{\sigma }_{M}:=<\mathbf {M} \ |\ \mathbf {n} _{\partial \Omega }> （表面磁荷密度）  （2-3-11）
により定めると、
を得る。
一方、 {\phi }_{M}(\mathbf {r} )の定義により、
であるため、
である。
時間的に定常な磁化が作り出す静磁場の一般論 > 磁化電流の導入

時間的に定常な磁化が作り出す磁気ベクトルポテンシャルを、別の側面から考察してみることにしよう。ここでは、「磁束密度の原因は、電流に帰される」という思想に従い、
だとすれば、「磁化と等価な効果を発揮する電流」がどのようなものかを検討することにする。
前記 \mathbf {A} _{M}(\mathbf {r} )に、
ベクトル解析の公式を適用すると、
となることが判る。ここで、 \operatorname {rot} _{\mathbf {s} }
は、変数 \mathbf {s} についての回転微分を意味する。 \partial \Omega は、領域 \Omega の境界を意味する。
上式の右辺第二項の積分において、「 \partial \Omega の面素の絶対値」を意味し
所謂普通の面積分ではない（この「面積分」は、「ベクトル場からベクトルを作る」特殊なもの）ので注意が必要である。
この積分において、 \mathbf {n} _{\partial \Omega }は、 \partial \Omega 
の法線ベクトルを意味する。
実際、スカラー倍の回転微分の公式より、
従って、
従って、
を得る。さらに、上式の右辺第二項の積分にベクトル解析の公式を適用すると、
を得る。さらに、右辺にベクトル解析の公式を適用すると、
が得られる。以上から示すべき式が証明された。
今、 {\boldsymbol {i}}_{M}(\mathbf {r} ),\ {\mathbf {K} }_{M}を、
{\boldsymbol {i}}_{M}(\mathbf {r} ):=\operatorname {rot} [\mathbf {M} (\mathbf {r} )] （体積磁化電流密度）  （2-4-7）
{\mathbf {K} }_{M}(\mathbf {r} ):=\mathbf {M} (\mathbf {r} )\times \mathbf {n} _{\partial \Omega }(\mathbf {r} ) (表面磁化電流密度)  （2-4-8）
と置くと、結局、
となる。
両辺の回転微分を取ると、
が、判る。この見方は、特に、磁化が一様な場合（より一般にはrot[M]=0）といった特殊な場合に、特に威力を発揮する。
強制電流と磁化の両方が既知のとき(一般論) > 全系の磁束密度

強制電流ifc (forced current)と磁化Mの両方が既知とし、これら以外に磁束密度の原因となるものがないとした場合、
全系の磁束密度Btot
は、強制電流ifcに起因する磁束密度の成分（式(1-2)から求められる）
Bfcと、磁化Mが作り出す磁束密度の成分（式(2-2-8)から求められる）
BMによって、
と表される。
ここで、よく注意しておかないといけないことは、「強制電流ifcと磁化Mの両方が既知」という言葉の意味であるが、
仮に、強制電流ifc（や、他の磁化）がない状態での磁化Miniが既知したとして、
(磁化Miniが作り出す磁束密度BMini がどうなるかは(2-2-8)から計算できるが)
は、よほど特殊な場合を除き成り立たない。要は間違いである。
式(3-1-1)より正確に書くならば、「外場の影響等により磁化が変化した後の磁化
Mcon
が作り出す磁束密度」
BMconを用いて、
である。結局以下の難所は残ったままである。
この問題が、実のところは難しい。つまり、強制電流が作った磁束密度や、磁化自身が作り出す磁束密度により、物質の磁化が最初の磁化から変化してしまうという問題がある。
一般には。B-H曲線等の実測結果と、上記の拘束条件を考え合わせ、数値計算によって磁束密度や磁化が計算されるのである。但し、線形物質に関して言えば、上の難所は比較的簡単である。このような特殊な物質に関する問題については、次章で述べることにする。
再び式(3-1-1)について考えよう。ベクトル解析の公式から
であることが判る。即ち、磁束保存の式が満たされることが判る。
強制電流と磁化の両方が既知のとき(一般論) > B=μ0(H+M)について

前節同様に、強制電流ifcと磁化Mの両方が既知とし、これら以外に磁束密度の原因となるものがないとした場合
について考える。式(3-1-1)のBtotに対し、新たな場Htotを、
と定める。式(3-2-1)は、所謂”B=μ0(H+M)”に他ならない。
さらに、強制電流 {\boldsymbol {i}}_{fc}が作る磁束密度 \mathbf {B} _{fc}(\mathbf {r} )は、式(1-2)に
より、（周辺の物質の有無にかかわらず）定まるが、式(1-3)に倣い
「強制電流 {\boldsymbol {i}}_{fc}が作る磁場 \mathbf {H} _{fc}(\mathbf {r} )」を、
によって定め、磁化による磁場HMを式（2-2-10）のように定めると、
式（3-2-1）と式（3-2-2）、式（2-2-10）より、
が得られる。従って、
が得られる。これは、即ち（静磁場の）アンペールの法則である。
式（3-2-4）を示そう。式（2-2-9） 及び以下の式(3-2-5)より、
\mathbf {H} _{M}(\mathbf {r} )に対し、回転微分を作用させると、
が判る。従って、磁化に起因する磁場 \mathbf {H} _{M}(\mathbf {r} )は、
を満たす。
式(3-2-7)と式(1-5)より、式（3-2-4）が示された。
強制電流と磁化の両方が既知のとき(一般論) > 透磁率の導入

透磁率なる概念を、新たに導入する。
即ち、3次正方行列に値を取る行列値関数 {\mu }(\mathbf {r} )（透磁率）を用いて、
と書けるものとする。この透磁率は、磁化の概念の”すり替え”に過ぎない概念である。
尚、通常は、透磁率は、スカラー値関数と考えてよい場合が多いのだが、その場合は、
「対角成分が全部同じ値で、それ以外の成分が0の行列値関数と、スカラー値関数が同一視できる」ことを思い起こせばいい。
さらに、式(3-3-1) で見たような、透磁率（透磁率テンソル）を用いて、
と書き表せ、かつ、μが全点で正則行列（逆行列を持つ）とする。(そう考えても、”あまり”一般性を失わない）逆に言えば、
である。ここで、
は、各点でμの逆行列を与えるような行列値関数である。即ち、
を充たすような行列値関数である。（ここでE3は3次の単位行列)である。
これまでの議論では、電流素片や磁気双極子モーメントが作り出した磁束密度/磁場について論じてきたが、
式(3-1-2),式（3-2-4）より、このようにして作られた全系の磁場が、磁束保存の式と、アンペールの法則を
充たすことが判った。
ここからは、逆に、磁束保存の式(3-3-6)と、アンペールの法則(3-3-7)、即ち、
を出発点とし、全系の磁気ベクトルポテンシャル \mathbf {A} _{\text{tot}}が充たす微分方程式を導出する。
まず、磁束保存の式  (3-3-6c)は、強制電流に起因する成分 (3-3-6a)、磁化に起因する成分 (3-3-6b)
それぞれについて成り立つため、（ポアンカレの補助定理より）それぞれがベクトルポテンシャルを持ち、
をみたすようなベクトル場 \mathbf {A} _{fc}と、 \mathbf {A} _{M}が存在する。
このようなベクトル場 \mathbf {A} _{fc}と、 \mathbf {A} _{M}は、ゲージ不定性を除き一意に定まるが、
本記事では、強制電流に起因する成分 \mathbf {A} _{fc}は、式(1-1)のものを採用し、
と、磁化に起因する成分 \mathbf {A} _{M}式(2-1-5）を採用することにする。
全系のベクトルポテンシャルを、
と定めると、
が成り立つ。これは、(3-3-6c)の、磁束保存の式をベクトルポテンシャルを用いて書いたものに他ならない。
さらに、式(3-3-8c)に、式 (3-3-2)と、アンペールの法則(3-3-7)を考え併せると、
が得られ、未知のベクトル場BやHが消え、未知のベクトル場はAのみとなる。これを
「ベクトルポテンシャルによる静磁場の方程式」（静磁場の支配方程式）という。
強制電流と磁化の両方が既知のとき(一般論) > 静磁場の境界条件

物質の境界において、式(3-3-6a)、式 (3-3-7)に、ガウスの発散定理や、ケルビンストークスの定理を適用すると、
磁場および磁束密度の境界条件が得られる。