stanford-oval/wikipedia huggingface dataset:
1020年代
できごと > 1022年

→詳細は「1022年」を参照
オルレアンで異端カタリ派に対する最初の火刑が行われる。
できごと > 1023年

→詳細は「1023年」を参照
北宋が、益州に交子務を置き、民間の交子（手形）発行を禁止し、官が交子（紙幣）発行を独占する（世界最古の紙幣）。
できごと > 1024年

→詳細は「1024年」を参照
ハインリヒ2世死亡、コンラート2世ドイツ王を継承。
できごと > 1025年

→詳細は「1025年」を参照
南インドのチョーラ朝、シュリーヴィジャヤ王国に遠征しパレンバンを占領。
できごと > 1026年

→詳細は「1026年」を参照
コンラート2世、第１回イタリア遠征。ミラノでイタリア王となる。
できごと > 1027年

→詳細は「1027年」を参照
コンラート2世、ローマで皇帝として戴冠。
できごと > 1028年

→詳細は「1028年」を参照
平忠常の乱。
クヌート、ノルウェー王オーラヴ2世を追放し、全北欧の王となる（北海帝国形成）。
竹内郁雄

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: 「竹内郁夫」あるいは「竹内郁夫 (実業家)」とは別人です。
竹内 郁雄（たけうち いくお、1946年 - ）は、日本の工学者。早稲田大学理工学術院教授。2010年、東京大学名誉教授。
経歴

金沢大学附属高等学校を経て、1969年東京大学理学部数学科卒業、1971年東京大学大学院理学系研究科数学専攻修士課程修了し、日本電信電話公社電気通信研究所入所。
1987年NTTソフトウェア研究所ソフトウェア基礎技術研究部グループリーダ。1989年NTT基礎研究所情報科学研究部グループリーダー、1994年NTTソフトウェア研究所広域コンピューティング研究部主幹研究員。
1996年論文「パラダイム融合言語の研究」により東京大学博士（工学）を取得。
1997年電気通信大学電気通信学部情報工学科教授。2005年東京大学大学院情報理工学系研究科創造情報学専攻教授。2010年定年退職。早稲田大学理工学術院基幹理工学研究科教授。
日本有数のLispハッカーの一人であり、多くのLisp処理系を実装している他、Lisp向けベンチマークの（ベンチマークとしては関数呼出のオーバヘッドに左右される特性がある）竹内関数でも知られる。
後進の教育にも注力しており、前述の教職の他、情報処理推進機構 (IPA) の「未踏ソフトウェア事業」、特に30歳未満のプログラマを対象とした「未踏ユース」のプロジェクトマネジャーを務めており、過去に『SoftEther』の登大遊などを発掘している。2010年度 日本OSS貢献者賞・日本OSS奨励賞の審査委員長も務めた。
著書

初めての人のためのLISP ISBN 9784798119410
他多数。
二本松義継

|  凡例二本松 義継 |
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時代:  戦国時代-安土桃山時代
生誕:  天文21年（1552年）
死没:  天正13年10月8日（1585年11月29日）
別名:  七郎、左京亮、右京大夫
戒名:  月峰円公
氏族:  二本松氏
父母:  父：二本松義国
妻:  正室：新城直継の娘
子:  義綱、二本松義孝
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二本松 義継（にほんまつ よしつぐ）／畠山 義継（はたけやま よしつぐ）は、戦国時代から安土桃山時代の武将、二本松氏第9代当主。陸奥国安達郡二本松城主。
畠山義継主従陣没碑
生涯

天文21年（1552年）、二本松氏第8代当主・二本松義国の嫡男として生まれる。天正8年（1580年）に父・義国が死去する以前には家督を継いでいたものと思われる。
天正13年（1585年）、伊達政宗が岳父・田村清顕と共に大内定綱を攻めると、定綱と姻戚関係にあった義継も政宗から攻撃を受けた。義継は政宗に降伏を申し出たが政宗は義継を許さず、二本松付近のわずかな土地を除いて所領をことごとく没収し、大名としての地位を維持できない状況にまで追い込もうとした。この条件は政宗の父で隠居の輝宗や伊達成実らの斡旋で緩和されたものの、政宗を深く恨んだ義継は、10月8日に宮森城に居た輝宗の許へ参上した際に、輝宗を拉致して二本松城へ連れ去ろうとしたが、途中の高田原で政宗に追いつかれ、輝宗と刺し違えて死んだとも、あるいはこの時輝宗もろとも射殺されたともいう（粟ノ巣の変）。享年34。義継の遺体は政宗により斬り刻まれ、その上、藤蔓で繋ぎ合わせて無残に吊るされたという。
登場する作品

『獨眼龍政宗』（1942年、大映、監督：稲垣浩、演：遠山満）
『独眼竜政宗』（1959年、東映京都、監督：河野寿一、演：山形勲）
『独眼竜政宗』（1987年、NHK大河ドラマ、演：石田太郎）
『愛と野望の独眼竜 伊達政宗』（1995年、TBS大型時代劇スペシャル、演：勝部演之）
海のバカンス

『海のバカンス』(Salt Water Tabby,1947年7月12日)は、「トムとジェリー」の作品のひとつ。
スタッフ

監督 - ウィリアム・ハンナ、ジョセフ・バーベラ
製作 - フレッド・クインビー
共同製作 - ウィリアム・ハンナ（クレジット無し）
脚本 - ウィリアム・ハンナ、ジョセフ・バーベラ（全員クレジット無し）
原画 - ケネス・ミューズ、エド・バージ、マイケル・ラー、レイ・パターソン（クレジット無し）
音楽 - スコット・ブラッドリー
彩色プロセス - テクニカラー
録音プロセス - ウェスタン・エレクトリック
制作 - メトロ・ゴールドウィン・メイヤー・カートゥーン・スタジオ（英語版）
配給 - メトロ・ゴールドウィン・メイヤー、ロウズ・シアター
作品内容

海水浴に来たトムは、ビーチでくつろいでいるトゥードルスを見るなり、彼女に厚かましくすり寄る。その時トゥードルスのバスケットからトマトの食べかすやバナナの皮などが飛び出し、満悦のトムの顔に被さる。中を覗くとジェリーが食べ物を食べ散らかしていた。
追いかけっこを始める二匹。途中、トムが間違えてカニを捕まえて怒らせてしまった為、お互いカニに襲われる事にもなる。カニの脅威から逃れたトムは、いつの間にか仲良くなったトゥードルスからサンドイッチや紅茶などを分けてもらうが、ジェリーの度重なるいたずらによってムードはぶち壊しに。
怒ったトムは再びジェリーとの追いかけっこを再開。しばらく一進一退の攻防が続く中、ジェリーが黄色い馬型のフロート（上に乗れる浮き袋）をトムめがけて発射。それを飲み込んだトムはフロートの空気が抜ける勢いに任せ、プロペラ飛行機のような音を立てながら空を飛び回る。空気の勢いは止まって垂直落下の末、海辺に着水してフロートに乗ったトムが見たものは、トムの水着を帆のようにバスケットへ括り付けた「帆船」に揺られ、海の彼方へ旅立つジェリーの姿であった。
ファンデルワールスの状態方程式

ファン・デル・ワールスの式による等温線
ファン・デル・ワールスの状態方程式（ファン・デル・ワールスのじょうたいほうていしき、英語: van der Waals equation）とは、実在気体を表現する状態方程式の一つである。1873年にヨハネス・ファン・デル・ワールスにより提案された。
ファン・デル・ワールスの状態方程式は、実在気体の理想気体からのずれを二つのパラメータを導入することで表現している。二つのパラメータを導入する簡単な補正ではあるが、ジュール＝トムソン効果や気相-液相の相転移について期待される振る舞いを再現できる上、解析的扱いが易しいため頻繁に用いられる。ただし、あくまで一つの理論モデルであり、厳密に実在気体の振る舞いを表現できる訳ではない。また、二つのパラメータだけで理想気体からのずれを表現しているため、ビリアル方程式のように系統的に近似の精度を上げていく事が出来ない欠点もある。
方程式

ファン・デル・ワールスの状態方程式においては、熱力学温度 T、モル体積 Vm の平衡状態における圧力が
p={\frac {RT}{V_{\text{m}}-b}}-{\frac {a}{{V_{\text{m}}}^{2}}}
で表される。係数 a,b は実在気体の理想気体からのずれを表現するパラメータで気体の種類ごとに定まり、ファン・デル・ワールス定数と呼ばれる。
より実験を再現するように R もパラメータとすることも出来るが、低密度領域 a/RTVm ≪ 1、b/Vm ≪ 1 で理想気体に近い振る舞いをするように、通常は R をモル気体定数と等しく選ぶ。
方程式 > 方程式の微分

ファン・デル・ワールス方程式から得られる偏微分は
\left({\frac {\partial p}{\partial T}}\right)_{V}={\frac {R}{V_{\text{m}}-b}}
\left({\frac {\partial V_{\text{m}}}{\partial T}}\right)_{p}={\frac {V_{\text{m}}-b}{T}}{\bigg /}\left[1-{\frac {2a}{RTV_{\text{m}}}}\cdot \left(1-{\frac {b}{V_{\text{m}}}}\right)^{2}\right]
である。
これらの偏微分から熱膨張係数 α と等温圧縮率 κT が
\alpha ={\frac {1}{T}}\cdot \left(1-{\frac {b}{V_{\text{m}}}}\right){\bigg /}\left[1-{\frac {2a}{RTV_{\text{m}}}}\cdot \left(1-{\frac {b}{V_{\text{m}}}}\right)^{2}\right]
\kappa _{T}={\frac {V_{\text{m}}}{RT}}\cdot \left(1-{\frac {b}{V_{\text{m}}}}\right)^{2}{\bigg /}\left[1-{\frac {2a}{RTV_{\text{m}}}}\cdot \left(1-{\frac {b}{V_{\text{m}}}}\right)^{2}\right]
と得られる。
分子論的解釈

統計力学において、理想気体は運動エネルギーのみを持つ点粒子の系として再現される。言い換えれば、気体を構成する分子に体積がなく、分子間の相互作用がない系として扱われる。しかし、現実の気体の分子には体積があり、分子間相互作用も存在する。
分子を点粒子ではなく古典的な剛体球と考えると、同じ空間を複数の分子が占有することができない。これは体積排除効果と呼ばれる。係数 b は排除体積効果に由来するパラメータである。圧力が無限大の極限 p→∞ でモル体積が Vm→b となり、どんなに高い圧力をかけても分子の体積より小さくはならないことを表現している。
一方、係数 a は分子間引力（ファンデルワールス力）の効果を表現している。分子が互いに引き合うために、気体が容器を押す圧力は小さくなる。一つの分子による引力の効果は隣接する分子の数に比例し、それが分子ごとにあるので、全体としては体積当たりの分子数（密度）の二乗に比例すると考えることができる。
気体分子間の平均的な間隔が大きいほど、排除体積の影響も相互作用の影響も小さくなるため、低密度の極限では実在気体は理想気体のように振る舞う。理想気体の状態方程式は高温あるいは10atm以下の低圧ではかなり有効である。その傾向は気体の種類によっても異なり、同一気体については低温、高圧であるほどそのずれが大きくなる。
ビリアル展開

| 気体 | b /L mol−1 |
| --- | --- |
ヘリウム He: 0.021
ネオン Ne: 0.026
アルゴン Ar: 0.050
クリプトン Kr: 0.058
キセノン Xe: 0.084
水素 H2: 0.031
窒素 N2: 0.061
酸素 O2: 0.058
メタン CH4: 0.069
ネオペンタン C(CH3)4: 0.510

実在気体の理想気体からのずれは、しばしば圧縮率因子を用いて表される。圧縮率因子を測定してプロットすることでファン・デル・ワールス定数 a,b を決定することが出来る。ファン・デル・ワールス方程式から圧縮率因子 z を計算すると
z={\frac {p}{RT\rho }}={\frac {1}{1-b\rho }}-{\frac {a\rho }{RT}}
となる。ρ = 1/Vm は密度である。これを密度でビリアル展開すれば
z=1+\left(b-{\frac {a}{RT}}\right)\rho +b^{2}\rho ^{2}+b^{3}\rho ^{3}+\cdots
となり、ビリアル係数として
A_{2}=b-{\frac {a}{RT}},~A_{3}=b^{2},~A_{4}=b^{3},\ldots
が得られる。ファン・デル・ワールス方程式から得られるビリアル係数は第2ビリアル係数を除いて温度に依存しない。
各温度における第2ビリアル係数を実験的に求めれば、温度に依存する部分と定数部分とから、ファン・デル・ワールス定数 a,b を決定する事ができる。
また、第2ビリアル係数がゼロとなるボイル温度は
T_{\text{B}}={\frac {a}{bR}}={\frac {27}{8}}T_{\text{c}}
で与えられる。
気液相転移

ファン・デル・ワールス方程式の有用性の一つとして、気相-液相間の相転移を表現できることが挙げられる。
熱力学から導かれる制約により等温圧縮率 κT は常に正であり、不等式
1-{\frac {2a}{RTV_{\text{m}}}}\cdot \left(1-{\frac {b}{V_{\text{m}}}}\right)^{2}>0
が得られる。この不等式が満たされる体積の範囲は、右図の等温線のうち極小点 A と極大点 C の外側の実線の部分である。
このうち、安定的な平衡状態に相当するのは点 F と点 G の外側の青色の実線の部分と、点 F と点 G の間のを直線部分である。
点 F の左側が液相に相当し、点 G の右側が気相に相当する。直線部分は気相と液相が共存する状態である。
緑色の実線部分は準安定な状態であり、点 F から極小点 A までの間は過熱、点 G から極大点 C までの間は過冷却に相当する。
不等式が成り立たない極小点 A と極大点 C の内側の破線部は非物理的な状態である。
気液相転移 > 臨界定数

ファン・デル・ワールス方程式の臨界点は等温線の極小点 A と極大点 C が接近して消失する点 K を求めることで得られる。ファン・デル・ワールス方程式に基づいて計算される臨界温度 Tc、臨界圧力 pc、臨界体積 Vc は、ファン・デル・ワールス定数 a,b と
T_{\text{c}}={\frac {8a}{27bR}},~p_{\text{c}}={\frac {a}{27b^{2}}},~V_{c}=3b
の関係にある。
臨界定数の式を逆に解けば
a=3p_{\text{c}}{V_{\text{c}}}^{2},~b={\frac {V_{\text{c}}}{3}},~R={\frac {8p_{\text{c}}V_{\text{c}}}{3T_{\text{c}}}}
として臨界定数から状態方程式のパラメータを決定することができる。ここでは係数 R を臨界定数から求められる調整パラメータとして扱っている。
ただし、ファン・デル・ワールス方程式はあくまで近似式であるため、臨界定数から計算した R がモル気体定数と厳密には一致しない。R をモル気体定数に固定する場合は、臨界体積が
V_{\text{c}}^{\text{calc}}={\frac {3RT_{\text{c}}}{8p_{\text{c}}}}
によって求められるとみなせば、ファン・デル・ワールス定数 a,b は
a=3p_{\text{c}}(V_{\text{c}}^{\text{calc}})^{2}={\frac {27R^{2}{T_{\text{c}}}^{2}}{64p_{\text{c}}}}
b={\frac {1}{3}}V_{\text{c}}^{\text{calc}}={\frac {RT_{\text{c}}}{8p_{\text{c}}}}
で決定される。
| 気体 | Tc / K | pc / Pa | Vc / m3 mol−1 | a / Pa m6 mol−2 | b / m3 mol−1 |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- |
| 空気 | 132.5 | 3.766×106 | 88.1×10−6 | 135×10−3 | 36.6×10−6 |
| ヘリウム He | 5.201 | 0.227×106 | 57.5×10−6 | 3.45×10−3 | 23.8×10−6 |
| 水素 H2 | 33.2 | 1.316×106 | 63.8×10−6 | 24.8×10−3 | 26.7×10−6 |
| 窒素 N2 | 126.20 | 3.400×106 | 89.2×10−6 | 141×10−3 | 39.2×10−6 |
| 酸素 O2 | 154.58 | 5.043×106 | 73.4×10−6 | 138×10−3 | 31.9×10−6 |
| 二酸化炭素 CO2 | 304.21 | 7.383×106 | 94.4×10−6 | 365×10−3 | 42.8×10−6 |
| 水蒸気 H2O | 647.30 | 22.12×106 | 57.1×10−6 | 553×10−3 | 33.0×10−6 |
気液相転移 > 還元方程式

臨界定数によって各変数を
\tau =T/T_{\text{c}},~\pi =p/p_{\text{c}},~\phi =V_{\text{m}}/V_{\text{c}}
によって規格化すると、状態方程式は
\pi ={\frac {8\tau }{3\phi -1}}-{\frac {3}{\phi ^{2}}}
となる。この式は、無次元化された温度、圧力、体積により、状態方程式が気体の種類によらず同一の形で表されることを示し、状態方程式を一般化したものとみなすことができる。この式は還元方程式（reduced form of equation of state）と呼ばれる。
ファン・デル・ワールス気体

圧力がファン・デル・ワールスの状態方程式に従うとき、内部エネルギーは理想気体と異なり、体積にも依存する。
これは熱力学的状態方程式
\left({\frac {\partial U}{\partial V}}\right)_{T}=T\left({\frac {\partial p}{\partial T}}\right)_{V}-p={\frac {a}{{V_{\text{m}}}^{2}}}
から導かれる。
気体の振る舞いは状態方程式だけでは決まらず、熱容量に関する情報が必要である。特に等積モル熱容量が理想気体と同じく定数 cv = cR であるような気体をファン・デル・ワールス気体と呼ぶことがある。
ファン・デル・ワールス気体のモル内部エネルギーは
U_{\text{m}}=\mu ^{*}+cRT-{\frac {a}{V_{\text{m}}}}
となり、モルエントロピーは
{\begin{aligned}S_{\text{m}}&=cR\ln {\frac {T}{T^{*}}}+R\ln {\frac {V_{\text{m}}-b}{RT^{*}/p^{\circ }}}\\&=cR\ln {\frac {U_{\text{m}}-\mu ^{*}+a/V_{\text{m}}}{cRT^{*}}}+R\ln {\frac {V_{\text{m}}-b}{RT^{*}/p^{\circ }}}\end{aligned}}
となる。エネルギーと体積を変数として表したエントロピーは完全な熱力学関数であり、ファン・デル・ワールス気体の総ての情報を持っている。
プロット

分子間の引力効果について、気体の1分子が持つ相互作用の有効範囲である体積を V0 、 V0 の物質量を N0 とすると, N0 個の分子から、2つの分子間の相互作用の組み合わせは、
である。個々の分子が容器に及ぼす圧力は、壁と分子の衝突の頻度および分子によって壁に伝えられる運動量に依存する。どちらも分子間力によって減少する。この式から、圧力の減少分は、V0 と密度 n/V に依存することが分かる。ここで
と定義すると、a は分子の種類によって定まる比例定数である。a は b と共にファンデルワールス定数と呼ばれる。
修正形

ファン・デル・ワールスの状態方程式を修正した状態方程式が提案されている。
Berthelot:  \left(p+{\frac {a}{TV^{2}}}\right)(V-b)=RT
Redlich-Kwong:  \left(p+{\frac {a}{T^{1/2}V(V+b)}}\right)(V-b)=RT
実在気体の等温線の模式図
天然ガス

地面から湧き出ている天然ガス
天然ガスの採掘現場
天然ガス（てんねんガス）とは、メタンを主成分とし、エタンやプロパンなどを含む化石燃料の一種。
気体燃料は天然ガス、石炭系ガス（石炭ガス、水性ガス、発生炉ガス、高炉ガスなど）、石油系ガス（オイルガス）に大別される。天然ガスはこれらの中でも代表的な気体燃料で、10～15m3のガスをガソリン捕集装置にかけたとき、1リットル程度のガソリンを採取できるものを湿性ガス（wet gas）、採取できないものを乾性ガス（dry gas）という。
用途 > 燃料

燃焼させて調理や暖房、風呂沸かしなどの熱源として使われる。日本では都市ガス用として利用される。
石炭・石油に比べて燃焼させた時に、大気汚染物質（窒素酸化物や硫黄酸化物など）や温室効果ガス（二酸化炭素）の排出が少ないため、火力発電所においても中心的な燃料となっている。
その他、天然ガス自動車や、天然ガス動力船が実用化されている。
用途 > 化学品原料

メタノール、アンモニア、アセチレンなどの製造に使われる。日本国内の天然ガス田では、ヨウ素が重要な副産物として採取されている。
取引

日本では需要量に比べて国内産がごく僅かであるため、歴史的にLNG（#液化天然ガス）輸入に依存してきた。1969年のアラスカからの輸入を皮切りに、東南アジア（ブルネイ、マレーシア、インドネシア）、オーストラリア、中東（アブダビ、カタール、オマーン）、ロシア（サハリン）、米国などから輸入している。導入当時の火力発電の主力燃料が原油や重油であったことから、経済性比較が容易となるように原油に連動した価格で取引された。また、契約期間は10年以上の長期で、仕向け地も制限される契約条件が一般であった。これは、長期安定的に燃料を確保したい需要家側の事情のみならず、LNG生産者側の事情も要因となる。
新規LNG生産プロジェクトの立ち上げに際しては、ガス田開発、LNG生産設備建設、LNGタンカー建造等の多額の投資を必要とし、長期での投資回収が必要となる。この為、生産者側は長期販売をすることで一定の収益を確保し、投資決定を行うことが望ましかった。更にプロジェクト・ファイナンスを組成する為にも長期安定収益確保は必要であったという背景もある。この為、転売を認めるとLNGタンカーの航海日数が変動し、デリバリー計画に影響を及ぼしかねないことから、転売が認められない条件が一般的であった。
2010年以降になると、スポット取引が行われるようになった。更にシェール革命を起因として米国で多くのLNGプロジェクトが立ち上がり、地理的に欧州、アジアのいずれにも届け得ることから、LNGの仕向け地を変更することが一般的となり始めた。また、日本の公正取引委員会がLNGの仕向け地が変更できないことを問題視し、調査を実施したことも仕向け地変更可能な契約条件を促す動きにつながっている。
東京商品取引所などが設立した「JAPAN OTC EXCHANGE株式会社」では、LNGの店頭取引が行われていた。その後2022年4月、東京商品取引所においてLNGの先物の取引が開始された。但し、2024年時点ではこれらの市場での取引は極めて少なく、先物取引の大半はOTCやICEでの取引である。
また、天然ガスの輸出国から輸入先へのパイプライン敷設ルートの選定や、供給量・価格のコンロールには、外交・地政学的な要因が絡むことも多い。
→「ロシア・ウクライナガス紛争」を参照
天然ガス

地下から産出する状態の「天然ガス」について以下に述べる。液化したものは後半部の「#液化天然ガス」を参照のこと。
天然ガス > 起源

天然ガスの起源は炭素の同位体比(13C/14C)、ヘリウムの同位体比(3He/4He)、窒素(N)・アルゴン(Ar)比などを分析することで判別できると考えられており、成因は下記のように大別される。なお、分類に関しては諸説あり、「生物起源ガス」と「非生物起源ガス」に分類する考え方などもある。
天然ガス > 組成

天然ガスにはメタン・エタン・プロパン・ブタン、そしてペンタン以上の炭素化合物が含まれ（天然ガスコンデンセート）、産出する場所によってその割合は少しずつ異なる。
| 産地 | メタン | エタン | プロパン | ブタン | ペンタン | 窒素 |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- |
| ケナイ（アラスカ） | 99.81 | 0.07 | 0.00 | 0.00 | 0.00 | 0.12 |
| ルムート（ブルネイ） | 89.83 | 5.89 | 2.92 | 1.30 | 0.04 | 0.02 |
| ダス（アブダビ） | 82.07 | 15.86 | 1.86 | 0.13 | 0.00 | 0.05 |
天然ガスに含まれる主な不純物として、水・窒素・二酸化炭素・硫黄酸化物・硫化水素・水銀などを含む。例外的に北アメリカ産・アルジェリア産の天然ガスには 1 - 7 mol/100molものヘリウムが含まれており、世界の数少ないヘリウムの供給源となっている。
天然ガス > 特性

揮発性が高く、常温では急速に蒸発する性質を持つ。主成分のメタンやエタンが空気よりも軽いため、大気中に拡散しやすい。この点では、常温で空気より重く低い場所に滞留しやすいプロパンやブタンガスに比べれば、人が扱う上での危険性は低い。またプロパンと同様、メタンやエタンも無臭であり、不純物を取り除いた天然ガスもまた無臭である。しかし無臭のまま天然ガスを用いることはガス漏れの際に気が付かず爆発の直接的な原因となりうる。このためコスト面の問題や燃焼生成物による影響を忌避するために着臭剤を添加しない工業用原料を除き、天然ガスを燃料用ガスとして一般に提供する場合は有機硫黄化合物をはじめとした悪臭成分を意図的に混入（付臭）させ、ガス漏れを人間の嗅覚により察知しやすくしている。
天然ガス > 物性

天然ガスに含まれる主な物性を以下に示す。
| 名称 | メタン | エタン | プロパン | ブタン (ノルマル/イソ) |
| --- | --- | --- | --- | --- |
| 分子式 | CH4 | C2H6 | C3H8 | C4H10 |
| 分子量 | 16.04 | 30.07 | 44.09 | 58.12 |
| 沸点(℃) | -161.5 | -88.7 | -42.2 | -0.5/-11.7 |
| 臨界温度(℃) | -82.6 | 32.2 | 96.7 | 152/135 |
| 臨界圧力 | 45.4 | 48.8 | 42 | 37.5/36 |
| 比重 液体（沸点、1気圧） | 0.425 | 0.546 | 0.580 | 0.605/0.590 |
| 比重 気体（0℃、1気圧） | 0.554 | 1.047 | 1.522 | 2.006 |
| 燃焼範囲 上限 （空気中容積%） | 15.0 | 12.5 | 9.5 | 8.4 |
| 燃焼範囲 下限 （空気中容積%） | 5.5 | 3.0 | 2.2 | 1.8 |
| 気体/液体容積比 （0℃、1気圧） | 595 | 432 | 292 | 277/231 |
毒性: なし
腐蝕性: なし
常圧下でのメタンの沸点は-161.5℃であり、LNGの沸点は-160℃程度になる。このため常圧下で液化するには極低温が必要になる。また、加圧して沸点を上昇させたとしても、臨界温度は-82.6℃であり、この温度以上ではいくら加圧しても液化はしない。
メタンの液体での比重は0.43であり、LNGになると他の成分の割合に応じて0.43 - 0.48になる。原油の比重約0.85と比べても液体メタンはかなり軽いため、運搬時には重量に比べて大きな体積を必要とする。
気体のメタンは空気と比べて約55%の比重でありかなり軽いが、気体でも低温の状態では-113℃で空気と同じ重さとなり、それ以下の温度では空気より重くなる。
事故などにより極低温状態のメタンが漏れて-161.5℃以上で気体になると空気の1.4倍程度の重さとなりまず地上に漂うことになる。このガスと周囲の空気との境界で空中の水分を凍らせ白い雲を作る。これが蒸気雲（ベイパークラウド）と呼ばれ、透明なガスが間接的に人の目に触れることになる。この状態においては、爆発的な燃焼や凍傷、窒息の危険がある。しばらくは地上に留まった低温メタンガスも、温度が-131℃を超えると空気よりも軽くなり、空中へと上昇・拡散していく。
5%-15%の燃焼範囲は、他の可燃性ガスと比べれば比較的狭いため、爆発の危険性は低いと言える。気体のメタンが液体になると体積は約1⁄600になるため、運搬には適している。
燃焼による発熱量は13,300kcal/kgで、炭化水素中では最大である。これは5,000-7,000の石炭や9,250の石油よりも大きい。メタンもLNGも共に人体への毒性はない。
天然ガス > 分類

天然ガスの名称は、産出場所および精製方法によって変わる。
| 産出場所 | 産出場所に対する呼称 | 詳細説明 |
| --- | --- | --- |
| 油田地帯 | 「油田ガス」・「石油系天然ガス」・「湿性ガス」 | 10-15m3のガスから1リットル程度のガソリンが採取できるため「湿性ガス」とも呼ばれ、幅広い組成を持つこのガスは中東などでは従来はすぐにガスフレアによって廃棄されていたものだが、現在はこれも液化によって回収されている。この湿性ガスはメタン成分が多ければ液化されて油田由来のLNGとなり、少ない時はLPGの原料となる石油ガスであり液化されてLPGとなる。このような天然ガス鉱床は油溶解性ガス鉱床と呼ばれる。 |
| 炭田地帯 | 「炭田ガス」・「炭層ガス」 |  |
| 遊離型ガス鉱床 | 「水溶性ガス」 |  |
| ガス田 | 「乾性ガス」 | メタンが85%-95%と主体を占めその他のエタン、プロパン、ブタンなどは比較的少ない。ガス田ガスは液化されてガス田由来のLNGとなる。このような天然ガス鉱床は遊離性ガス鉱床と呼ばれる。メタンハイドレート参照。 |
| 原油の精製プラントから生まれるガス | 「炭田ガス」・「炭層ガス」・「精製ガス」 | 液化されてLPGとなる。 |
天然ガス > 環境への影響

→「化石燃料 § 化石燃料の使用が引き起こす公害・環境問題」も参照
燃焼したときの二酸化炭素排出量は、カロリー当りで石油より少ない。ただし、主成分であるメタンの地球温暖化係数は「21」と大きいため、大気への放出は避ける必要がある。
ただしメタンは大気中の寿命が約12年(時定数)で排出量の63.2%は分解され、分解量を超過する分が濃度上昇に反映される。このため、排出削減をすれば大気濃度がすぐに減少する。
大気中に放出されたメタンは、対流圏や成層圏で形成されるヒドロキシルラジカル（OH−）による酸化によって、最終的に二酸化炭素と水に分解される。全体の化学反応は、CH4 + 2O2 → CO2 + 2H2O である。 大気中のメタンの寿命は二酸化炭素と比べると比較的短く、半減期は約7年である。しかし、メタンは大気中で熱を閉じ込める効率が高いため、メタンの温室効果は20年のスパンで二酸化炭素の84倍、100年のスパンでは28倍である。したがって、短期的な観点からはメタンの強力な放射強制力のため、また、長期的な観点からは二酸化炭素の継続的影響のため、天然ガスは強力な温室効果ガスとなる。
天然ガス > 採ガス井

天然ガスを採掘するガス用の井戸を「採ガス井」と呼び、液体の原油を生産する「油井」「油生産井」「採油井」と区別される。採ガス井は一般に原油用の井戸に比べてクリスマスツリーなど、使用される機器類の耐圧が高く設計されているために、大きくなる傾向がある。これは、天然ガスの存在する地層が油田に比べて深く、また、液体と気体では地下の高圧力環境から地上にまで持ち上げられた時の圧力が大きく異なるためでもある。
天然ガス > 生産工程

2007年12月の世界の液化天然ガスの生産設備は15ヶ国に79トレインが稼動していて、総生産設備能力は年間18,930万トンであった。2006年に世界一のLNG輸出国となったカタールでは、1トレインで年間780万トンという巨大液化プラントを複数建設中である。
天然ガス > 生産量

2006年の世界の天然ガス生産量は28,700億m3であった。
ロシア：6,120億m3
米国：5,240億m3
その他：17,340億m3
2006年の世界の天然ガス貿易量は7,480億m3であった。
パイプライン：5,370億m3
タンカー：2,110億m3
天然ガス > 地下貯蔵

天然ガスは原油と異なり、地上で大量に貯蔵するには極低温状態のLNGとする他にはあまり良い方法が無く、LNGでは施設や冷却の維持などにコストがかかる。このため、多くの国では一度地上に取り出した天然ガスを別の地下ガス層へと再び圧入する事で地下に貯蔵する方法を採用している。欧米では600ヶ所以上存在し、日本でも数ヶ所が稼動している。地下貯蔵に使用されるガス層にはその上部がキャップロックと呼ばれる浸透性の無い緻密な地層で覆われていなければならない。冬季の需要期に備えて、夏季に貯蔵しておいたり、パイプラインの事故に備えるなどがその目的である。
天然ガス > 埋蔵量

2016年末の世界の天然ガスの確認可採埋蔵量は約187兆立方メートルといわれており、地域別には中東が一番多く、ヨーロッパ及び旧ソ連、アジア太平洋地域などがそれに続く。なお東京ガスは輸入する天然ガスの大半をマレーシア、オーストラリアから輸入している。今後採鉱が盛んになることで、確認可採埋蔵量の増加が期待されている。BP統計2016年版では確認可採埋蔵量は約190兆立方メートルという報告がなされた（可採年数は53年）。
日本では、関東地方だけでも埋蔵量は4千億立方メートル以上あると推定され、埼玉・東京・神奈川・茨城・千葉の一都四県にまたがる地域で南関東ガス田を形成している。しかし、東京の直下にあるため多くの地域で採掘は厳しく規制されており、房総半島でわずかに採掘されているのみである。東京都や千葉県では、南関東ガス田から自然放出される天然ガスによる事故がたびたび起きている。
日本の東部南海トラフにはメタンハイドレートが約40兆立方フィートあると推定されている。深海底に存在するメタンハイドレートは、採掘技術が確立されていないため、2008年現時点では未利用資源に留まっている。このため、今日の日本では原油同様に可採埋蔵量としてはごく限られているのが実情である。
天然ガス > 紛争

各国で天然ガス資源の使用や開発をめぐる紛争がある。
インドネシア： アチェ（アチェ独立運動）
イエメン、エリトリア： ハニーシュ群島紛争
ボリビア国内： ボリビアガス紛争
日本、中華人民共和国： 東シナ海ガス田問題
ロシア、ウクライナ： ロシア・ウクライナガス紛争
東南アジア、中華人民共和国： 南シナ海ガス田問題
液化天然ガス

液化天然ガス（えきかてんねんガス、LNG（Liquefied Natural Gas））は、気体である天然ガスを-162℃以下に冷却して液体にしたものである。体積は気体の約1⁄600となるため、輸送・貯蔵を目的として液化される。
液化天然ガス > 液化

天然ガスは主成分であるメタンの他にもエタン、プロパン、ブタンなどのガスが含まれているが、LNGへの液化の過程でこれらのガスも同時に液化されるため、LNGも元となる天然ガスの産地によってこれら炭化水素の構成比に違いがある。LNGの液化の初期段階過程では、水和物を作ってパイプを閉塞させる炭酸ガスや、プラントを腐蝕する硫黄酸化物などの不純物が除去されるため、LNGは人体にとって無害となる。
液化には「C3-MCR」「TEALARC」「PRICO」「CASCADE」の4つの方式が存在する。CASCADE では冷媒にメタン、エチレン、プロパンの純成分を個別に3段階で使用しており、他の3方式は窒素、メタン、エタン、プロパンを混合して使用している。液化プラントで使用されているのは C3-MCR 方式が多い。
一般的なガス田の液化施設は、多くの生産地に近接した場所に設置されるが、海上ガス田の場合には浮体構造の洋上液化設備（FLNG）や積み出し用保管設備等が設置される場合がある。2013年に進水したロイヤル・ダッチ・シェルの船型構造物（自力航行装備を持たない）は、排水トン数は60万トン以上と世界最大級の空母6隻分に相当する巨大なものとなった。
液化天然ガス > 輸送

天然ガスの大量輸送方法は二つある。一つがパイプラインによる気体つまりCNGでの輸送で、1930年代頃にアメリカで始まった。現在ではロシア連邦や北アフリカからヨーロッパ諸国へのLNG輸出のほか、中央アジア、中東、中華人民共和国などで使用されている。
→詳細は「天然ガスパイプライン」を参照
もう一つがLNGタンカーによるLNG輸送で、中東、オーストラリア、東南アジア、アフリカ、ロシア、米州等の産地からアジア、欧州等の需要国への海上輸送に多用されている。日本の場合、タンカーで搬入されたLNGは、港湾部を起点とするパイプラインで火力発電所や都市ガス事業者に送られる。
→「Category:日本の天然ガスパイプライン」を参照
世界初のLNG船舶による国際輸送は、1959年1月25日米国ルイジアナ州から英国キャンヴェイ・アイランド向けの"Methane Pioneer"によるものだった。この船は元々海軍用の船舶を改造したもので、2000トンのLNGを輸送した。LNG船の海難事故は極めて少なく、大規模なガス爆発やガス漏洩を含む環境破壊事故は一度も発生していない。また、メタンハイドレートにして輸送する方法が開発中である。実現した場合はLNGに比べ温度が高くても体積を減らすことができ、輸送効率の向上が見込める。更に、原産地でGTL法によってメタノール等の液体に変換して輸送する方法も実用化段階にある。
パイプラインや都市ガス配管が直結していない需要者に対しては、天然ガスをタンクローリーや鉄道コンテナに積み替えて運ぶ。鉄道によるLNG輸送は、日本の石油資源開発株式会社が2000年に新潟県で始めたのが世界初とされており、海外へのノウハウ販売を計画している。
液化天然ガス > 設備

LNGを利用するためには、上流のガス井に始まり、パイプライン、液化プラント、LNGタンカー、受け入れ基地、再ガス化設備、下流での輸送網に至るまで、「LNGヴァリュー・チェーン」と呼ばれる一連の設備が必要である。
LNG受入れ基地は、LNG船舶を受け入れる桟橋が必要であることと、海水によってLNGを暖めることで、再ガス化プロセスつまり気体に戻す作業を行う場合が多いことから、そのほとんどが海に面している。世界初のLNG受入れ基地は英国キャンヴィー・アイランドにおけるもので、アメリカ合衆国やアルジェリアからのLNGを輸入する拠点だった。2013年にシンガポールのジュロン島で稼動したLNG受入れ基地は、受入れ設備と再輸出設備を兼ね備えた世界初のターミナルである。
冷熱利用は再ガス化の際の気化熱を冷熱源とする施設を設置し、冷熱エネルギーの利用効率を高めることである。東京ガス根岸工場では、冷熱発電、マグロの冷凍倉庫、空気分離装置、液化炭酸ガスの製造設備が隣接しており、熱交換の効率化に活用している。阪神港泉北コンビナートでは、キンレイ（かつては大阪ガス傘下）の冷凍うどん製造工場や業務用冷凍庫などの他に、大阪府立臨海スポーツセンターのスケートリンクなどが存在する。こうした冷熱利用により、LNG事業者は再ガス化にかけるコスト、関連事業者は製造コストの削減が可能になっており、結果として電力使用を抑え省エネに繋げている。
液化天然ガス > 用途

原料 - 都市ガス、化学工業
燃料 - 火力発電所
日本国内では都市ガス用と火力発電用の比率は約35:65である。
液化天然ガス > 事故

大量のLNGが漏洩する事故が起きた場合、液化のために-162℃以下の超低温状態にされた天然ガスは、-113℃以上に暖められるまでは空気よりも重いため、極低温のガスが地上に滞留する。LNGタンクが作られた初期の1944年10月20日、アメリカ合衆国のオハイオ州クリーブランドで起きたLNG漏洩事故では、防液堤を備えなかったために大量のLNGが市中に広がり、下水溝内で爆発・燃焼するなど、死者128人を出した。この大事故を教訓に、現在ではLNGタンクの周りは防液堤で囲われており、万一漏洩事故が発生しても周辺被害はそれほど拡大しないと期待されている。
液化天然ガス > LNG受け入れ基地

日本国内の基地について記載する。
| 基地名称 | 所在地 | 所有者 | LNGタンク (単位:万kl) | 年間取扱量 (単位:万ton) | 稼働年月 |
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| 南横浜火力発電所根岸LNG基地 | 横浜市磯子区 | JERA、東京ガス | 118 | 380 | 1966年10月 |
| 泉北製造所第一工場 | 堺市西区 | 大阪ガス | 253 | 675 | 1972年12月 |
| 泉北製造所第二工場 | 高石市 | 大阪ガス | 253 | 675 | 1977年8月 |
| 姫路製造所 | 姫路市 | 大阪ガス | 253 | 675 | 1984年3月 |
| 袖ケ浦LNG基地 | 袖ケ浦市 | JERA、東京ガス | 254 | 939 | 1973年10月 |
| 戸畑基地 | 北九州市戸畑区 | 北九州LNG | 48 | 111 | 1977年9月 |
| 知多LNG共同基地 | 知多市 | JERA、東邦ガス | 172 | 786 | 1977年9月 |
| 知多LNG事業所 | 知多市 | 知多LNG | 172 | 786 | 1983年5月 |
| 知多緑浜工場 | 知多市 | 東邦ガス | 172 | 786 | 2001年11月 |
| 四日市工場 | 四日市市 | 東邦ガス | 172 | 786 | 1991年10月 |
| 姫路LNG基地 | 姫路市飾磨区 | 関西電力 | 108 | 754 | 1979年6月 |
| 堺LNGセンター | 堺市西区 | 堺LNG | 108 | 754 | 2006年1月 |
| 新潟基地 | 北蒲原郡 | 日本海LNG | 72 | 358 | 1984年1月 |
| 東扇島火力発電所 | 川崎市川崎区 | JERA | 54 | 744 | 1984年1月 |
| 富津火力発電所 | 富津市 | JERA | 136 | 969 | 1986年11月 |
| 四日市LNGセンター | 四日市市 | JERA | 32 | 122 | 1988年2月 |
| 大分LNG基地 | 大分市 | 大分LNG | 46 | 171 | 1990年10月 |
| 柳井発電所 | 柳井市 | 中国電力 | 48 | 146 | 1990年11月 |
| 廿日市工場 | 廿日市市 | 広島ガス | 17 | 42 | 1996年3月 |
| 鹿児島工場 | 鹿児島市 | 日本ガス | 9 | 14 | 1996年4月 |
| 清水LNG袖師基地 | 静岡市清水区 | 清水LNG | 34 | 119 | 1996年7月 |
| 港工場 | 仙台市宮城野区 | 仙台市ガス局 | 8 | 16 | 1997年6月 |
| 川越火力発電所 | 三重郡 | JERA | 84 | 350 | 1997年6月 |
| 扇島LNG基地 | 横浜市鶴見区 | 東京ガス | 85 | 非公開 | 1998年10月 |
| 長崎工場 | 長崎市 | 西部ガス | 4 | 4 | 2003年9月 |
| 水島LNG基地 | 倉敷市 | 水島LNG | 32 | 101 | 2006年4月 |
| 坂出LNG基地 | 坂出市 | 坂出LNG | 18 | 35 | 2010年3月 |
| 上越火力発電所 | 上越市 | JERA | 54 | 205 | 2012年7月 |
| 石狩LNG基地 | 石狩市 | 北海道ガス、北海道LNG 北海道電力、石狩LNG桟橋 | 61 | 66 | 2012年11月 |
| 吉の浦火力発電所 | 中頭郡 | 沖縄電力 | 28 | 27 | 2012年11月 |
| 直江津LNG基地 | 上越市 | 国際石油開発帝石 | 36 | 40 | 2013年12月 |
| ひびきLNG基地 | 北九州市若松区 | ひびきLNG | 36 | 66 | 2014年11月 |
| 八戸LNGターミナル | 八戸市 | JXTGエネルギー | 28 | 39 | 2015年4月 |
| 新仙台火力発電所 | 仙台市宮城野区 | 東北電力 | 32 | 88 | 2015年12月 |
| 日立LNG基地 | 日立市 | 東京ガス | 23 | 71 | 2016年3月 |
| 相馬LNG基地 | 相馬郡 | 石油資源開発、福島ガス発電 | 46 | 未定 | 2018年3月 |
| 富山新港火力発電所 | 射水市 | 北陸電力 | 18 | 38 | 2018年11月 |
| 基地名称 | 所在地 | 所有者 | LNGタンク (単位:万kl) | 年間取扱量 (単位:万ton) | 稼働年月 |
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| 高松工場 | 高松市 | 四国ガス | 1.0 | 7 | 2003年8月 |
| 函館みなと工場 | 函館市 | 北海道ガス | 0.7 | 4 | 2006年2月 |
| 松山工場 | 松山市 | 四国ガス | 1.0 | 6 | 2008年11月 |
| 勇払LNG受入基地 | 苫小牧市 | 石油資源開発 | 0.7 | 非公開 | 2011年10月 |
| 釧路LNGターミナル | 釧路市 | JXTGエネルギー | 1.0 | 4 | 2015年4月 |
| 秋田LNG基地 | 秋田市 | 東部ガス | 1.2 | 2 | 2015年12月 |
| 徳島工場 | 徳島市 | 四国ガス | 0.7 | 未定 | 2018年12月 |
→詳細は「日本のLNG基地一覧」を参照
液化天然ガス > LNG発電船

島々によって構成される国や地域には、大規模な発電基地を建設することが困難な場合もある。そのため、ディーゼル発電などが主になるが環境や費用の高さが問題となる。これを解消するため、LNG発電船から電力を供給する方法が開発されている。
圧縮天然ガス

圧縮天然ガス（あっしゅくてんねんガス、CNG）は、高い圧力で圧縮された天然ガスのことである。燃焼させた時に発生する排気ガスが比較的良いので、自動車の燃料として注目を浴びるようになった。天然ガスに仮にオクタン価を付ければ135になる。
→詳細は「天然ガス自動車」を参照
液化ガス蒸気圧曲線
モス方式のLNGタンクを持つLNGタンカー
道の駅かでな

| かでな |
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所在地:  〒904-0202沖縄県中頭郡嘉手納町屋良1026番地3
座標:  北緯26度22分05秒 東経127度46分27秒﻿ / ﻿北緯26.36806度 東経127.77411度﻿ / 26.36806; 127.77411座標: 北緯26度22分05秒 東経127度46分27秒﻿ / ﻿北緯26.36806度 東経127.77411度﻿ / 26.36806; 127.77411
登録路線:  沖縄県道74号
登録回:  第19回  （47004）
登録日:  2003年8月8日
開駅日:  2003年4月26日
営業時間:  9:00 - 18:00
外部リンク:  国土交通省案内ページ 全国道の駅連絡会ページ 公式ウェブサイト
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■テンプレート ■プロジェクト道の駅
展望台より撮影（2005年4月）。
道の駅かでな（みちのえき かでな）は、沖縄県中頭郡嘉手納町にある沖縄県道74号沖縄嘉手納線の道の駅である。
概要

2008年（平成20年）12月に道の駅豊崎がオープンするまで、日本最南端の道の駅であった。駐車場も整備されているために展望に適している。
手前には在日米軍の嘉手納飛行場があり、展望台から一望できる。
2022年にかけて増設工事が行われ、まず、1月14日に35mほど延長された新しい展望台が先行オープンした。道の駅では新しい展望台の開放を開始したが、同時にメディア関係者の利用を禁止する制限を課した。これは複数のメディア関係者が旧展望台を利用して基地の運用状況を長時間滞在してチェックし続ける状況に、一般利用者から苦情が寄せられたためである。町では従来利用されてきた旧展望台を同年4月に閉鎖、別途メディア関係者用のスペースを用意した。
2022年4月28日、増設工事が完了し、本格的にリニューアルオープンした。延べ床面積は1487m2から2528m2に広がり、新棟には飲食店7店舗が入居し、農産物直売所も新設された。
施設

駐車場
普通車：54台
大型車：10台
身障者用駐車場：2台
トイレ
男：大7・小6
女：13
身障者用：2
公衆電話：1
情報・観光コーナー（8:00 - 22:00、無休）
レストラン（24時間、無休）
物産館（8:30 - 20:00、無休）
休憩所
施設 > 各階

4階 - 展望台（正面に嘉手納飛行場が望める）
3階 - 学習展示室
施設 > 管理

嘉手納町
アクセス

沖縄県道74号沖縄嘉手納線 - 登録路線
62番・中部線 （琉球バス交通）嘉手納町運動公園入口バス停より徒歩1分。
周辺

嘉手納飛行場
嘉手納消防署
嘉手納町役場
嘉手納警察署
東南植物楽園
1848年革命

1848年のヨーロッパ
1848年革命（1848ねんかくめい）は、1848年からヨーロッパ各地で起こり、ウィーン体制の崩壊を招いた革命。1848年から1849年にかけて起こった革命を総称して「諸国民の春」（仏: Printemps des peuples、独: Völkerfrühling、伊: Primavera dei popoli）ともいう。
イタリア

→詳細は「イタリア統一運動」および「」を参照
ウィーン体制下のイタリアは、南部に両シチリア王国（スペイン・ブルボン朝系）、中部に教皇国家、北部にトスカーナ大公国（オーストリア・ハプスブルク朝系）、ルッカ公国（スペイン・ブルボン朝系）、パルマ公国（スペイン・ブルボン朝系）、モデナ公国（オーストリア・ハプスブルク朝系）、サルデーニャ＝ピエモンテ王国、ロンバルド＝ヴェネト王国（オーストリア・ハプスブルク朝系）が割拠しており、復古体制に対する不満は1821年のカルボナリの蜂起、1831年のジュゼッペ・マッツィーニの青年イタリア結成などに現れていた。
1848年1月、シチリアのパレルモで暴動が起こり、両シチリア王国からの分離独立と憲法制定が要求され（シチリア革命、両シチリア王国における1848年革命（イタリア語版））、これを第一波として革命がイタリア各地に波及した。3月にはオーストリアの支配下にあったロンバルディアとヴェネツィアの民衆が反乱を起こして現地のヨーゼフ・ラデツキー指揮下のオーストリア軍を駆逐し（ミラノの五日間、ダニエーレ・マニンのヴェネト共和国建国）、サルデーニャ＝ピエモンテ国王カルロ・アルベルトに介入を要請した。要請を受けたカルロ・アルベルトは早くも3月23日にはオーストリアに宣戦を布告し、第一次イタリア独立戦争（英語版）が始まった。
しかし、初めサルデーニャ＝ピエモンテに援軍を送っていた教皇国家と両シチリア王国が戦線から離脱し、撤退後本国からの援軍を受けて体勢を立て直したオーストリア軍が7月25日のクストーツァの戦いでサルデーニャ＝ピエモンテ軍を破ると、両国は8月9日に休戦した。休戦後、革命は急進化し、1849年2月には教皇国家におけるマッツィーニのローマ共和国建国、トスカーナにおける革命（ロシア語版）の激化を見るに至って、サルデーニャ＝ピエモンテはオーストリアに対する戦争を再開したが、3月23日のノヴァーラの戦いに敗れてカルロ・アルベルトが退位する結果となった。残るローマ共和国はフランスの軍事介入により6月末に崩壊し、ヴェネト共和国も8月末にオーストリアに降伏して、イタリアにおける革命は打倒された。こうしてイタリア全体に復古体制が復活する中、サルデーニャ＝ピエモンテは新国王ヴィットーリオ・エマヌエーレ2世が立憲君主制を維持し、その後のイタリア統一運動の中心地となった。
なお、イタリアにおける革命は後に「未回収のイタリア」と呼ばれた地域にも影響を与え、ダルマチアのイタリア人文学者ニッコロ・トンマゼーオ（英語版）がヴェネト共和国政府に参加したほか、イストリアのイタリア人歴史家カルロ・デ・フランチェスキ（クロアチア語版）がダルマチア・イタリア人の民族的覚醒を訴えた。
フランス

→詳細は「フランス二月革命」および「六月蜂起」を参照
1830年の七月革命の結果誕生した七月王政では、選挙権の拡大が行われたものの、納税額による制限選挙自体は維持され、選挙権をもたない労働者・農民層の不満が高まった。こうした不満のはけ口は改革宴会 (banquets réformistes) という集会（選挙権の拡大や労働者・農民の諸権利を要求する政治集会だが、宴会の名目で開催していたもので、共和派のアレクサンドル・ルドリュ＝ロラン（英語版）がリールで推進したものが有名）によってある程度のガス抜きが行われていたが、1848年2月22日に政府がある改革宴会に対して解散命令を出すと、これに憤慨した労働者・農民・学生によるデモ、ストライキが起こった。翌23日には首相のフランソワ・ギゾーが辞任して事態の沈静化を図ったが、24日には武装蜂起へと発展し、ついに国王ルイ＝フィリップが退位、ロンドンに亡命して、同日に臨時政府が組織された。
革命が成功した影響は大きく、革命はフランスにとどまらずヨーロッパ各地に波及し、ウィーン体制の崩壊に繋がった。この後、フランスでは七月王政が廃止され、1848年憲法の制定とともに第二共和政に移行した。11月に大統領選挙が行われ、ルイ＝ナポレオン・ボナパルトが大統領に選出された。その後、ルイ＝ナポレオン・ボナパルトは、1852年に第二帝政を開始するのである。
この革命はそれまでのフランス革命や七月革命とは異なり、以前のブルジョワジー主体の市民革命から、プロレタリアート主体の革命へと転化した。この革命には、当初から社会主義者が荷担しており（ピエール＝ジョゼフ・プルードン、ルイ＝オーギュスト・ブランキなどが有名）、フランス三色旗に混じって赤旗も振られた。この時代の社会主義に対する期待の高まりが見て取れるが、結果としてルイ・ブランなどこの革命に荷担した社会主義者が臨時政府の中で有効な手立てを打てないことが明らかになると、彼らは、農民の支持を失い翌年4月の選挙で落選してしまった。これは、農民がフランス革命とナポレオン戦争を経てようやく手に入れた土地を、社会主義派に「平等」と称して奪われることを恐れたためである。