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妖怪ウォッチの玩具
妖怪アーク（玩具）

『シャドウサイド』『妖怪ウォッチ!』シリーズおよびゲーム『4』内で『妖怪メダル』に代わる妖怪召喚アイテムである鍵状の石板を再現。表と裏で異なる妖怪の絵柄と妖怪名、妖怪メダルとは異なる分類の種族マークが描かれる。QRコードは無く、内蔵された新規格のNFC（NEO YCチップ）でNintendo Switch本体やスマートフォンとデータの読み書きが可能（旧YCチップとの互換性は無し）。超激レア・U（アルティメット）レアランクはLEDを内蔵し、連動時に光る。DX妖怪アークを除きブラインドパック販売のみ。
| 名称 | 発売日 | 内訳 |
| --- | --- | --- |
| 1st ～ひらけ!第一の扉～ | 2018年7月14日 | 激レア3種、レア5種、ノーマル6種、シークレット1種 |
| 2nd ～輝け!光の妖怪アーク誕生!!～ | 2018年9月15日 | 超激レア2種、激レア2種、レア5種、ノーマル5種、シークレット1種 |
| 3rd ～手に入れろ!レジェンド妖怪!～ | 2018年11月17日 | 超激レア1種、激レア3種、レア3種、ノーマル7種、シークレット2種 |
| 零 ～銀幕の向こう側～ | 2018年12月8日 | Uレア3種、激レア4種、レア2種、ノーマル3種、シークレット1種 |
| 4th ～未知への扉～ | 2019年1月19日 | 超激レア2種、激レア3種、レア3種、ノーマル6種、シークレット2種 |
| 零 ～太陽と月の神～ | 2019年1月19日（10パックBOX・WHF限定） | Uレア2種、超激レア2種、激レア8種 |
| 5th ～最強妖怪登場!!～ | 2019年2月23日 | 超激レア3種、激レア2種、レア3種、ノーマル6種、シークレット2種 |
| K1 ～一発逆転起きろミラクル!～ | 2019年3月30日 | 超激レア1種、激レア5種、レア6種、ノーマル8種、シークレット1種 |
| K2 ～極妖怪参戦!～ | 2019年5月25日 | 超激レア2種、激レア5種、レア7種、ノーマル6種、シークレット1種 |
| K3 ～シャドウサイド妖怪再び!～ | 2019年6月29日 | 超激レア3種、激レア4種、レア8種、ノーマル5種、シークレット2種 |
| K SP ～極めよ!シャドウサイド!～ | 2019年6月29日（10パックBOX・WHF限定） | 超激レア1種、激レア7種、レア1種、ノーマル1種 |
| K4 ～お宝いっぱい!集まれ宝玉妖怪!～ | 2019年7月27日 | 超激レア3種、激レア2種、レア10種、ノーマル5種、シークレット2種 |
| K5 ～挑め!最後の宝玉七将!～ | 2019年9月14日 | 超激レア3種、激レア2種、レア9種、ノーマル6種、シークレット1種 |
| K6 ～救え!絶滅危惧妖怪!～ | 2019年10月12日 | 超激レア2種、激レア5種、レア10種、ノーマル3種、シークレット1種 |
| K7 ～降臨!妖魔界の大王!～ | 2019年11月23日 | 超激レア4種、激レア7種、レア5種、ノーマル6種、シークレット1種 |
| SP シャドウサイド究極セレクション | 2019年12月7日 | 超激レア5種、激レア8種、レア7種、ノーマル3種、シークレット2種 |
| 名称 | 発売日 | 内訳 |
| --- | --- | --- |
| 01 妖魔一武道会 極オロチ | 2019年5月18日 | 極オロチ、極ふぶき姫（極カラー） |
| 02 妖魔一武道会 輪廻 | 2019年7月13日 | 輪廻、極なまはげ（極カラー） |
| EX 宝玉七将SPセット | 2019年8月3日 | DX妖怪アーク(ブラックダイヤニャン、ルビーしゅらコマ）、宝玉アークホルダー、ボールチェーン、宝玉クリアカバー |
| EX 宝玉七将 ルビーしゅらコマ | 2019年9月14日 | 宝玉七将SPセットに付属するルビーしゅらコマと同一 |
| EX 宝玉七将 ブラックダイヤニャン | 2019年9月14日 | 宝玉七将SPセットに付属するブラックダイヤニャンと同一 |
| 03 妖魔一武道会 邪神カチカチ | 2019年9月14日 | 邪神カチカチ（2モード変形アーク）、ぷに神 |
| 04 妖魔一武道会 エンマ大王 | 2019年11月23日 | エンマ大王（2モード変形アーク）、ぬらりひょん |
| 05 賢神アマテラス&月神ツクヨミ | 2019年12月7日 | 賢神アマテラス、月神ツクヨミ |
| 覚醒エンマ | 2020年1月19日（WHF限定） | 覚醒エンマ（2モード変形アーク）※形状はエンマ大王と色違い |
妖聖剣シリーズ

| 名称 | 発売日 | 備考 |
| --- | --- | --- |
| 01 DXフドウ雷鳴剣 妖聖剣Ver.不動明王・天＆妖聖剣ホルダー | 2018年8月25日 | ホルダーに5本の妖聖剣を収納可能 |
| 02 DXスザク蒼天斬 妖聖剣&妖怪アークセット | 2018年8月25日 |  |
| 03 DXゲンブ法典斧 妖聖剣＆妖怪アークセット | 2018年11月3日 | 剣と斧に変形 |
| 04 DXアシュラ豪炎丸 妖聖剣＆妖怪アークセット | 2018年12月8日 |  |
| 05 DXビャッコ大霊槍 妖聖剣＆妖怪アークセット | 2019年2月23日 | 剣と槍に変形 |
| EX DXフドウ雷鳴剣 妖聖剣Ver.不動明王・天＆妖聖剣ホルダー | 2019年5月25日 | 内容は01と同一 |
| EX DXスザク蒼天斬 妖聖剣&DXゲンブ法典斧 妖聖剣 | 2019年5月25日 | 妖聖剣2本セット |
| EX DXアシュラ豪炎丸 妖聖剣&DXビャッコ大霊槍 妖聖剣 | 2019年5月25日 | 妖聖剣2本セット |
| EX DXエンマブレード 妖聖剣＆DXカイラ蛇王剣 妖聖剣 | 2019年7月27日 | 妖聖剣2本セット |
| EX DXフドウ雷鳴剣妖聖剣 ver.不動明王・界 ＆ 妖怪Yメダル | 2019年12月7日 | 不動明王・界妖聖剣、妖怪Yメダル（フドウ雷鳴剣アイテムメダル） |
妖怪Yメダル（玩具）

『妖怪学園Y』シリーズに登場するアイテムであるメダルを再現。メダルの役割（DX・変身・ミステリアル・コマンド・アイテム・召喚）によって色分けされており、レア度の数字（★1〜6）を表記。妖怪アーク同様にNEO YCチップ内蔵。DX妖怪Yメダルを除きブラインドパック販売のみ。
| 名称 | 発売日 | 内訳 |
| --- | --- | --- |
| YSP01 ニューヒーローズ! | 2019年12月7日 | Uレア1種、超激レア3種、激レア3種、レア4種、ノーマル3種 |
| YSP02 英傑超乱舞! | 2020年1月11日 | Uレア1種、超激レア3種、激レア6種、レア4種、ノーマル5種 |
| YSP03 ワイルドファイト! | 2020年2月22日 | Uレア1種、超激レア4種、激レア4種、レア7種、ノーマル3種 |
| YSP04 宇宙からの侵略者 | 2020年4月25日 | Uレア1種、超激レア4種、激レア7種、レア5種、ノーマル3種 |
| YSP05 青き刻の魔導士! | 2020年6月13日 | Uレア2種、超激レア3種、激レア10種、レア2種、ノーマル4種 |
| YSP06 オーバードライブ! | 2020年7月25日 | Uレア2種、超激レア3種、激レア9種、レア3種、ノーマル4種 |
| YSPEX01 ゲームとワイワイ超連動! | 2020年8月1日 | EXレア1種、Uレア1種、超激レア2種、激レア2種、レア11種、ノーマル3種 |
| YSP07 アルティメットレボリューション! | 2020年9月19日 | EXレア1種、Uレア2種、超激レア5種、激レア6種、レア5種、ノーマル3種 |
| YSPEX02 も～っとワイワイ超連動! | 2020年11月7日 | EXレア1種、Uレア1種、超激レア4種、激レア1種、レア8種、ノーマル5種 |
| YSP08 オールスターヒーローズ! | 2021年1月23日 | EXレア4種、Uレア2種、超激レア6種、激レア5種、レア3種、ノーマル2種 |

| 名称 | 発売日 | 内訳 |
| --- | --- | --- |
| 魔神メダルセット | 2020年12月26日 | フドウライザー、スサノブレイダスの妖怪Yメダル（変身・DX・コマンド）5枚セット |
| イニシエメダルセット | 2021年1月23日 | イニシエ妖怪HEROの妖怪Yメダル（変身）5枚セット |
妖怪Yメダル（玩具） > 妖怪Yメダルファイル

Yメダル収納用のコレクションファイル。
| シリーズ | 発売日 | 備考 |
| --- | --- | --- |
| 剣豪紅丸 | 2019年12月7日 | 24枚収納 |
| 英傑変化 | 2020年1月11日 | 36枚収納 |
| ワイルドボーイ＆ミストシャドウ | 2020年4月25日 | 36枚収納 |
妖怪メダル♪／妖怪Sメダル（玩具）

『妖怪ウォッチ♪』シリーズに登場するアイテムであるメダルを再現。「妖怪メダル♪」は新規デザインのメダル8枚セット（内訳は固定）。玩具専用で各種ゲームとは連動しない。「妖怪Sメダル」は旧妖怪メダルを踏襲した復刻+一部新規デザインのブラインドパック。玩具『零式タイプS』専用。また2022年12月よりの新版『妖怪メダランド』に、裏面のQRコードをスマートフォンから登録して名乗り音声を含む召喚音が聞けた他、ポイントを貯めてレジェンドメダルやアニバーサリーメダルの抽選に応募できた。
『零式タイプS』対応の妖怪メダル♪と妖怪Sメダルは、これまで種族マークのあった箇所が共通で「♪」マークになっており、新規に黒色の「妖怪ゲームメダル」を含む。
新版『妖怪メダランド』は2024年4月30日をもってポイント登録受付を終了、同年7月31日をもってサービス終了。同サイト内の「妖怪大辞典」は妖怪ウォッチおもちゃウェブに統合され、全妖怪メダル外観のみ閲覧可能となった。
| 名称> DX妖怪ウォッチ ♪ver.対応 | 発売日> DX妖怪ウォッチ ♪ver.対応 | 内訳> DX妖怪ウォッチ ♪ver.対応 |
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| セット01 ともだち妖怪大集合! | 2021年9月25日 | コマさん、コマじろう、メラメライオン、オロチ、キュウビ、ロボニャンF型、じんめん犬、ざしきわらし |
| セット02 妖魔界からこんにちは! | 2021年9月25日 | エンマ大王、酒呑童子、グレるりん、ふぶき姫、大ガマ、土蜘蛛、ひも爺、モモタロニャン |
| セット03 あらメデタイ!人気妖怪参戦! | 2022年3月19日 | フユニャン、河童、えんらえんら、ドンヨリーヌ、ホノボーノ、ヤミキュウビ、ヒカリオロチ、メデタイ（ジバニャン） |
DX妖怪ウォッチ 零式タイプS対応
| ツワモノレアモノ!人気者! | 2022年10月22日 | ジバニャンはやくちことば、グレるりん、オロチ、万尾獅子、から傘お化け、ぬえ、ノガッパ、ゴルニャン |
| 和気あいあい!団らんらん! | 2022年10月22日 | コマさんあっちむいてホイ、コマみ、ふぶき姫、デバミ、キュウビ、なまはげ、ろくろ首、破怪 |

| 名称 | 発売日 | 内訳 |
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| おかえり妖怪ワールドへ | 2022年12月27日 | Sレア2種、レア10種、ノーマル16種 |
| 妖怪一同、おもてなしいたします。 | 2023年3月18日 | Sレア2種、レア9種、ノーマル17種 |
| 燃えろ!炎の妖怪合戦! | 2023年7月15日 | Sレア2種、レア9種、ノーマル17種 |
くじガシャポン > 妖怪おみくじ神社

2014年1月 - 大吉メダル 全8種
2014年4月 - 大吉メダル 全12種
2014年7月 - 大吉メダル 全8種
2015年10月 - 大吉メダル 全10種
2015年1月 - 大吉メダル 全12種
2015年4月 - 大吉メダル 全13種
2015年7月 - 鬼吉メダル 全8種
2015年10月 - 鬼吉メダル 全8種、うた吉メダル 全2種
2016年1月 - 鬼吉メダル 全10種、うた吉メダル 全2種
2016年4月 - 鬼吉メダル 全14種、うた吉メダル 全2種
くじガシャポン > 妖怪ドリームルーレット

2016年7月 - メリケンレジェンドメダル 全1種（ラストブシニャン）、福吉メダル 全4種（弁財天、大黒天、毘沙門天、恵比寿）
2016年8月 - メリケンレジェンドメダル 全2種（ラストブシニャン、プラチナ鬼）、福吉メダル 全4種（弁財天、大黒天、毘沙門天、恵比寿）
2016年10月 - メリケンレジェンドメダル 全2種（キラコマ、ブルジョワG）、福吉メダル 全4種（弁財天、大黒天、毘沙門天、恵比寿）
2017年1月 - ミステリーレジェンドメダル 全2種（ニャステト、パンドラ）、メリケンレジェンドメダル 全2種（スピーチ姫、トリベア）、福吉メダル 全3種（布袋尊、寿老人、福禄寿）
2017年1月-2月 - お宝大吉メダル 全1種（次世代ワールドホビーフェア '17 Winter 限定）
2017年4月 - ミステリーレジェンドメダル 全2種（ゴーキングデッド、リアクション大王）、メリケンレジェンドメダル 全2種（ジェントル面犬、自慢ハッタン）、福吉メダル 全3種（布袋尊、寿老人、福禄寿）
くじガシャポン > 妖怪とれとれトレジャー

2017年7月 - トレジャーレジェンドメダル01 全4種（マジンカーメン、山吹鬼、ブシニャン、リアクション大王）、トレジャー大吉メダル01 全8種（トレ吉、大吉、メリ吉、雷吉、ヒロ吉（スシ）、メシ吉、謎吉、熱吉）
2017年9月中旬 - トレジャーレジェンドメダル02 全4種（難陀竜王、自慢ハッタン、花さか爺、イケメン犬）
2017年11月上旬 - トレジャーレジェンドメダル03 全3種（ゴーキングデッド、ネタバレリーナ、うんちく魔）、トレジャー大吉メダル02 全12種（王吉、トレ吉II、B吉、古吉、闇吉、ヒロ吉（テンプラ）、モテ吉、ボス吉、武者吉、姫吉、鬼吉、光吉）
2017年12月中旬 - トレジャーレジェンドメダル04 全3種（しゅらコマ、パンドラ、ばたんQ）
2018年2月上旬 - トレジャーレジェンドメダル05 全3種（やまタン、トリベア、ブルジョワG）、トレジャー大吉メダル03 全6種（トレ吉III、B吉II、トランプ吉、ヒロ吉（スキヤキ）、宝吉、犬吉）
DX妖怪ウォッチ零式
ヨンシー

2012年、マドリードで行われたシガー・ロスのコンサートにおいてギターをボウイング演奏するヨンシー
ヨン＝ソル・ビルギッソン（Jón Þór “Jónsi” Birgisson、通称ヨンシー、1975年4月23日 - ）は、アイスランドのミュージシャン。
アイスランドのポストロックバンドシガー・ロスのヴォーカル兼ギタリストとして活躍する他、2010年にはソロアルバム「Go」をリリースするなどしている。
ゲイであることをカミングアウトしており、彼のパートナーであるアレックス・サマーズ（英語版）とコラボレーションアルバムをリリースしている。片眼に視覚障害がある。
ディスコグラフィー

→「シガー・ロス § ディスコグラフィー」も参照
ディスコグラフィー > ソロアルバム

『Go』2010年
『Shiver』2020年
『Obsidian』2021年
ディスコグラフィー > ヨンシー＆アレックス名義

アレックス・サマーズとのコラボレーションアルバム。
『Riceboy Sleeps』2009年
『Lost & Found』2019年
ディスコグラフィー > 映画音楽

『幸せへのキセキ』2011年
『アロハ』2015年
『ウィズアウト・リモース』2021年
名古屋市金山体育館

座標: 北緯35度8分44.3秒 東経136度54分6.8秒﻿ / ﻿北緯35.145639度 東経136.901889度﻿ / 35.145639; 136.901889
名古屋市金山体育館（なごやしかなやまたいいくかん）は、愛知県名古屋市中区古沢町（現在の金山一丁目5番1号）にかつて存在した体育館。
解説

金山体育館は、1950年（昭和25年）、第5回国民体育大会秋季大会のバスケットボールの試合会場となった。昭和天皇も体育館に行幸し、佐賀県対香川県の男子の試合、群馬県対長崎県の女子の試合は天覧試合となった。1958年（昭和33年）から1964年（昭和39年）にかけて大相撲七月場所（名古屋場所）が開催されたことで知られる。
太平洋戦争（大東亜戦争・第二次世界大戦）当時に飛行機格納庫となっていた場所を転用したもので、冷房設備はなかった。元NHKアナウンサーで相撲評論家の杉山邦博の回想によると、「本場所開催の時の館内は蒸し風呂のような暑さで、通路に氷柱が立てられたり、酸素ボンベを使用して酸素をシューッと送るなどされていた」とのことで、このため、金山体育館時代の大相撲名古屋場所は『南洋場所』『熱帯場所』とも言われていた。
大相撲興行は1965年（昭和40年）から現在の愛知県体育館に移転したことと、同市の人口が200万人に達したことを記念して「芸術文化の振興及び市民福祉の向上を図るため」を目的として名古屋市民会館（Niterra日本特殊陶業市民会館）を新たに整備・新設することとなったため、金山体育館は取り壊された。
なお、金山体育館の機能は1969年（昭和44年）に新設された名古屋市体育館（熱田区六野）に移管されている。
エピソード

1960年（昭和35年）大相撲7月場所9日目、幕内中盤の玉乃海 - 若前田の取組中、中入前からの雷を伴った集中豪雨が最高潮に達し、体育館の天井の窓が破れて東方のタマリ席（砂かぶり）、最前列のサジキ席（マス席）あたりに大量にどっと降り注いだ。観客も検査役もたちまちずぶ濡れ、傘も役に立たないほどの雨漏りだった。
プロレス・エキスポ

プロレス・エキスポ（ProWres EXPO、別表記でプロレスEXPO）は、日本からスタートしたプロレスのプロジェクト。
第1回は2008年10月24日、25日に渡り、日本の国技館で開催され、株式会社フリーバーズインターナショナル・ジャパン（FBI-JAPAN）を中心とした「プロレス・エキスポ実行委員会」が主催。
世界13か国より45選手が集合ということで注目を集めたものの、集客自体は大苦戦（3大会で7,500人とも言われる）となった。
その後は沈黙が続きプロジェクト自体の存続も危ぶまれていたが、2010年3月13日にネパールの首都のカトマンズ、続いて20日はポカラにて大会が開催され、日本を上回る観客動員（カトマンズ5,000人、ポカラ15,000人）を記録。
なお2006年に開かれた「レッスルエキスポ」、2010年の「プロレス万博」とは無関係。
プロレス・エキスポ > 大会開催までの概要

2008年7月30日、ちょうど力道山が中心となり日本プロレス協会が結成されてから55年後の日に、プロレスEXPOの開催とコンセプトが発表された。スーパーバイザーには当時新日本プロレス所属だった蝶野正洋が就任した。
プロレス（同大会の表記はProWres）をアニメやカラオケと同じように、日本語から世界共通の言語にしていくこと、それが出来るだけのレベルが日本のプロレス界にはあること。また後に業界でよく使われる「○○（国名）の力道山を創造する」というフレーズが使われたのはこの大会が最初であった。
なかなか参加選手が発表されず、結局9月まで正式な発表がなかったことが集客に苦戦した一因とも言われている（背景に国内メジャー団体の興行が同日に組まれていたことも大きい。特にプロレスリング・ノアは2日目に日本武道館大会が開かれ12,000人を動員）が、最終的には前述のようにプロレス興行としては史上最多となる13カ国から45選手が参加することが発表された。
また一部ではプロレス業界に黒船襲来などと揶揄されたものの、各団体からの支持、協力をとりつけ、事実上の大同団結が実現した大会であったと言われている。
後援としてはZERO1を運営するファースト・オン・ステージがこれにあたった。
プロレス・エキスポ > 大会コンセプト

「世界平和とプロレス」というテーマを掲げており、大会終了後はあらゆる因縁を捨て去り、輪になってハッピーエンドを迎えることをテーマとしている。これは2008年の日本大会に続き、2010年のネパール大会に於いても継続されている。
ProWres EXPO 2008 JAPAN > 参加選手

蝶野正洋（新日本プロレス）
高山善廣（高山堂）
田中将斗（ゼロワン）
関本大介（大日本プロレス）
崔領二（ゼロワン）
菊タロー（アキバプロレス）
日高郁人（ゼロワン）
ディック東郷（フリー）
エル・ブレイザー（フリー）
大谷晋二郎（ゼロワン）
佐藤耕平（ゼロワン）
藤田ミノル（ゼロワン）
浪口修（ゼロワン）
ランジェリー武藤（バトラーツ）
テングカイザー（ゼロワン）
テングバロン（ゼロワン）
ヒマラヤンタイガー
エリック・ヤング（TNA）
スコット・ノートン
ドン・フライ
クリストファー・ダニエルズ（TNA）
クリス・セイビン（TNA）
アレックス・シェリー（TNA）
ジェロニモ
リッキー・ランデル
アレックス・マーリー
3代目キューバン・アサシン
ドランゴ
ナルト
星誕期（DDTプロレスリング）
ハートリー・ジャクソン
エリック・イサクセン
ポール・トレイシー
フレンチ・ハイディ
バンビ・キラー
Hikaru（CHICK FIGHTS SUN）
前村さき（CHICK FIGHTS SUN）
アップルみゆき（フリー）
大畠美咲（エスオベーション）
中川ともか（エスオベーション）
※当初、エスイ（モンゴル／エスオベーション）にもオファーがあったが、体調不調のため欠場。
ProWres EXPO 2008 JAPAN > 立会人

ダニー・ホッジ（アメリカ／元NWA世界ジュニアヘビー級王者）
ProWres EXPO 2008 JAPAN > スタッフ

スティーブ・コリノ
田山正雄
笹崎勝己
ミスター・マイケル
ヒロ斎藤
ステップストゥール・トミー・D
ProWres EXPO 2008 JAPAN > イメージガール

佐藤さくら（2008ミス週刊少年マガジン）
ProWres EXPO 2010 NEPAL > 大会概要

ネパール建国以来初となる国際スポーツイベントとして国家を挙げての大会となった。また来年以降の国家の観光プログラムにも組み込まれることが内定した模様で、来年以降も継続での開催が期待されている。
2010年3月13日 ProWres EXPO in Kathmandu
2010年3月20日 ProWres EXPO in Pokhara
ProWres EXPO 2010 NEPAL > 参加選手

ヒマラヤンタイガー（ネパール／ネパール伝説の英雄）、ビッグ・ヴィトー（＝ヴィトー・ログラッソ、アメリカ）、富豪富豪夢路（日本）、梅澤菊次郎（スモー・キク 日本）、マーク・ハンニバル（スペイン）、他ネパール人レスラー多数
なお2009年12月の開催予定が政情不安により延期となったため、スケールをやや小さくして開催された。しかしながら合計2万人という大観衆を集め、今後の可能性を示した。
アジアでの展開

2010年7月31日から2日間、日比谷公園にて行われたネパール・フェスティバルに於いて、メイン会場にリングが組まれ、ネパール大会に参加し、「ネパールプロレス大使」に就任した富豪富豪夢路、梅澤菊次郎をはじめ地下プロレスEXITの選手が参戦し、真夏の白昼、都会のど真ん中で熱戦が展開された。会場にはヒマラヤンタイガーよりメッセージが流され等身大パネルが展示されたり、またフェスティバル開催中、BGMとして延々とテーマ曲が流されるなど、彼のネパール国内に於ける知名度を証明するものとなった。
2011年9月には代々木公園にて継続開催。ヒマラヤンタイガーも来日し、小笠原和彦、紅闘志也、澤宗紀、さらに在日ネパール人にしてキックボクシング王者（MA日本キックボクシング連盟 第7代 スーパーライト級チャンピオン）のモハン・ドラゴン、ザ・グレート・カブキの息子であるTHE KABUKIも参戦した。
2012年6月7日、8日にはタイ、バンコクでも開催。富豪2夢路、THE KABUKI、ヒマラヤンタイガー、日龍に加え、ルンピニーランカー経験のあるムエタイ戦士エック・パンサー、さらに現地で新団体我闘雲舞をプレ旗揚げしたばかりのさくらえみ、米山香織（当時JWP）も参戦した。
現在のところ複数の国のプロレス・エキスポに参戦した選手は、富豪2夢路、THE KABUKI、日龍、ヒマラヤンタイガー、ハートリー・ジャクソンの5選手である。
プロレス
アルテンシュタット (ヘッセン)

| 紋章 | 地図 （郡の位置） |
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基本情報
連邦州:: ヘッセン州
行政管区:: ダルムシュタット行政管区
郡:: ヴェッテラウ郡


緯度経度:: 北緯50度17分08秒 東経08度56分42秒﻿ / ﻿北緯50.28556度 東経8.94500度﻿ / 50.28556; 8.94500座標: 北緯50度17分08秒 東経08度56分42秒﻿ / ﻿北緯50.28556度 東経8.94500度﻿ / 50.28556; 8.94500
標高:: 海抜 127 m
面積:: 30.09 km2
人口::  12,601人（2023年12月31日現在） 
人口密度:: 419 人/km2
郵便番号:: 63674
市外局番:: 06047
ナンバープレート:: FB, BÜD
自治体コード::  	06 4 40 001 
行政庁舎の住所:: Frankfurter Str. 11 63674 Altenstadt
ウェブサイト:: www.altenstadt.de
首長:: ノルベルト・ジグーダ (Norbert Syguda)
郡内の位置

地図

アルテンシュタット (ドイツ語: Altenstadt, ドイツ語発音: [ˈalt̩nʃtat]) は、ドイツ連邦共和国ヘッセン州ヴェッテラウ郡に属す町村（以下、本項では便宜上「町」と記述する）である。町内をニッダー川が流れており、ビューディンゲン方面から流れてきたゼーメンバッハ川がリントハイム近郊でニッダー川に合流する。
地理 > 隣接する市町村

アルテンシュタットは、北はフロールシュタットおよびグラウブルク、東はビューディンゲン、南東はリーメスハイン（以上4市町村はいずれもヴェッテラウ郡）、南西はニッデラウ（マイン＝キンツィヒ郡）、西はニッダタール（ヴェッテラウ郡）と境を接している。
地理 > 自治体の構成

ヘッセン州の地域再編以後、アルテンシュタット、ヘークハイム、ヘーヒスト・アン・デア・ニッダー、リントハイム、エンツハイム、オーベラウ、ローデンバッハ、ヴァルトジートルング地区がこの町に属している。この他に町域のわずかに外側に位置するエンゲルタール修道院や数軒の家屋と広大なゴルフ場からなるオッペルスハウゼンもこの町に属す。
歴史 > ローマ軍基地

2世紀前半から、アルテンシュタットは、詳細不明のヌーメルス（ドイツ語版、英語版）（約150人からなる一個部隊）の駐留地（カストラ・アルテンシュタット）となっていた。この部隊は、初めは広さ 1 ha 程度のカストラに駐留していた。カストラは四角形で、木材と土で造られた防御柵を有しており、堀で囲まれていた。1つの門と隅櫓が知られている。内部には様々な建物の痕跡が見られる。その後、135年頃に新たなカストラが築かれた。新しいカストラは、おそらく、1 ha 以上の広さがあり、芝土で造った防御柵があった。カストラの北半分は、やや西側にずれている。このカストラには、4つの門、複数の隅櫓があり、堀で囲まれていた。内部には、地下貯蔵庫や、司令官の館を含む司令部跡、一般兵舎跡が見られる。
150年頃に石造のカストラが建設された。1.5 ha (132 m × 114 m) の四角形の平面を持ち、4つの門と複数の隅櫓、数多くの中間の塔が築かれた。二重の堀がこのカストラを囲んでいた。内部には、水槽や、おそらく司令官の館と思われる司令部跡、一般兵舎跡、その他の建物跡が見られる。ヌーメルスが駐留する以前、ここには2つの小さなカストラがあった。それらは、木材と土で造られた防御柵を持ち、一重の堀で囲まれていた。基地城下町は、あらゆる方角に広がっていった。
アルテンシュタットのローマ軍基地は、おそらくローマ時代以前からあったニッダー川沿いにフォーゲルスベルク山地やさらにフルダに至る街道を抑えることと、わずか 5　km 離れたグラウベルクを監視することの2つの任務を負っていた。グラウベルクは、ローマ時代以前にはケルト人領主の拠点であり、ケルト人の撤退後はゲルマン人が入植していた土地である。ローマ人は、ケルト人でもゲルマン人でもない、その他の者たちが自分たちの支配地域内およびその周辺地域に入植することは許容していた。現在、カストラの領域は完全に屋根がかけられている。この城塞の歴史はかなり複雑である。それは、時代とともに小さな砦からヌーメルスを収容するカストラに発展したためである。このカストラは、2世紀後半とアレマン人の侵入による233年と 2回破壊されている。1603年に泉から回収された、242年の銘を持つ石材は、260年のリメスの終わりまでこのカストラが維持されていたと推定する根拠となっている。
歴史 > 中世以降の村落史

アルテンシュタットは、767年6月に Aldenstat, Altunstaten および Aldunstater marca として史料に初めて現れる。これによりアルテンシュタットは、オーバーヘッセン（ドイツ語版、英語版）で最も古い町とされている。この町は神聖ローマ帝国では、フライゲリヒト・カイヒェン領に属した。この領域は、15世紀にフリートベルク城伯（ドイツ語版）の支配下に置かれた。この城伯領は1806年にヘッセン＝ダルムシュタット方伯領となった。
1972年8月1日にビューディンゲン郡が廃止され、ヴェッテラウ郡内に自治体アルテンシュタットが創設された。
歴史 > 町村合併

1971年10月1日にそれまで独立した町村だったヘーヒスト・アン・デア・ニッダーとオーベラウがアルテンシュタットと合併した。同年12月31日にヘークハイムとリントハイムがこれに加わった。1972年8月1日にローデンバッハがこれに続いた。
行政 > 町議会

2011年3月27日の選挙以降、アルテンシュタットの町議会は 37議席で構成されている。
行政 > 首長

2012年4月1日の選挙では、現職の町長ノルベルト・ジグーダ (SPD) が 74.0 % の票を獲得して勝利し、3期目を務めることとなった。対立候補のザビーネ・リップ (CDU) の得票率は 23.4 %、ダニエル・クネーベル (NPD) のそれは 2.6 % であった。この選挙の投票率は 47.9 % であった。
行政 > 紋章

図柄: 銀地に、赤いくちばしと爪で武装した黒鷲。胸に「A」の金文字が書かれている。
18世紀のアルテンシュタットの公用印には単頭の帝国鷲が描かれていた。この図柄は「A」の文字とともに、多くの18世紀の境界石に現れ、1667年からその存在が証明されている御料地のゲストハウス「黒鷲亭」にも（小盾を持った形で）掲げられていた。これは、この村が1806年までカイヒェン秘密裁判所領であり、この裁判所領は帝国直轄の城であるフリートベルク城の支配下に置かれていたためである。アルテンシュタットの町の紋章は、数多くの他のオーバーヘッセンの鷲紋と区別され、1952年10月30日に印章の単頭の鷲と境界石のマークを組み合わせた紋章が認可された。
行政 > 姉妹都市

ボーシャン（フランス語版、英語版）（フランス、ヴァル＝ドワーズ県）
カジミエジャ・ビエルカ（ポーランド語版、英語版）（ポーランド、シフィェンティクシシュ県）
文化と見所 > 音楽

ファンファーレ・ウント・シュピールマンツーク・アルテンシュタット（マーチングバンド）
経済と社会資本 > 交通 > 道路

アルテンシュタットは、ビューディンゲンからフランクフルト・アム・マインに至る連邦道 B521号線沿いに位置している。アウトバーン網については、A45号線（ギーセン - ハーナウ）のアルテンシュタット・インターチェンジが利用できる。
経済と社会資本 > 交通 > 公共交通機関

アルテンシュタットは、ニッダータール鉄道（シュトックハイム - バート・フィルベル - フランクフルト・アム・マイン）の列車が 1時間毎に発着する。駅は:
アルテンシュタット (ヘッセン) 駅
アルテンシュタット＝リントハイム駅
アルテンシュタット＝ヘーヒスト駅
この他にハーナウ、フリートベルク、ビューディンゲンへのバス路線が運行されている。
公共旅客交通は、ライン＝マイン交通連盟に属すオーバーヘッセン交通会社 GmbH が担っている。
経済と社会資本 > 交通 > 自転車道

フルカン自転車道はヘーヒストを起点としてアルテンシュタット、リントハイム、エンツハイムを経由して、シュトックハムからラウターバッハへ (ヘッセン) の旧鉄道路線を通っている。フルカン自転車道は現在、かつての鉄道路線を通ってフォーゲルスベルク山地を抜けてレーン山地（ドイツ語版、英語版）に至る全長約 250 km のヘッセン・バーンラートヴェークの一部となっている。
ドイツ・リーメス自転車道は、オーバーゲルマニシュ＝レティシャー・リーメス沿いに、ライン川沿いのバート・ヘニンゲンからドナウ川沿いのレーゲンスブルクまで結んでいる。
経済と社会資本 > 公共機関 > 教育機関

ゲザムトシューレ・リーメスシューレ・アルテンシュタット（総合学校）
基礎課程学校 数校
経済と社会資本 > 公共機関 > レジャー、スポーツ施設

ファンファーレ・ウント・シュピールマンツーク・アルテンシュタットは、この町の看板グループである。2006年ドイツ・チャンピオンとなり、アルテンシュタットの紋章を全ヨーロッパに知らしめた。
アルテンシュタット町役場
ゲストハウス「黒鷲亭」
アルテンシュタット (ヘッセン) 駅
標準モルエントロピー

標準モルエントロピー（ひょうじゅんモルエントロピー、英語: standard molar entropy）とは、標準圧力における理想的あるいは仮想的な状態の、物質1モル当たりのエントロピーである。標準圧力 P° としては、1気圧が伝統的に用いられているが、1980年代以降に編纂されたデータ集には1バールすなわち 105 Pa を採用しているものもある。標準モルエントロピー 
S°m の値は温度に依存して変化するので、例えば 298 K  における標準モルエントロピーであれば S°m, 
298 や S°m(298 K) のように添え字か引き数で温度を表す。温度が明示されていない場合は、298.15 K すなわち 25 ℃ における値であることが多い。
熱力学第三法則により、純物質の絶対零度における完全結晶のエントロピーは0であることから、物質の絶対エントロピーを求めることが可能となる。
標準モルエントロピーの算出 > 定圧モル熱容量より > 純物質の固体と液体

純粋な固体を絶対零度から絶対温度 T まで加熱する場合を考える。相転移がこの温度範囲で起らなければ、温度 T、圧力 P における物質のモルエントロピーSm(T, P) は温度 T ' < T、圧力 P におけるこの固体の定圧モル熱容量 CP,m(solid; T ', P) と以下の関係がある。
S_{\text{m}}(T,P)=S_{\text{m}}(0,P)+\int _{0}^{T}{\frac {C_{P,{\text{m}}}({\text{solid}};T',P)}{T'}}dT'
熱力学第三法則により、絶対零度における完全結晶のエントロピーは、任意の圧力 P において S(0, P) = 0 である。従って、絶対零度において完全結晶となり、かつ絶対零度から温度 T までの間に相転移がない固体の温度 T における標準モルエントロピーは以下の式で求められる。
S_{\text{m}}^{\circ }({\text{solid}};T)=\int _{0}^{T}{\frac {C_{P,{\text{m}}}({\text{solid}};T',P^{\circ })}{T'}}dT'
絶対零度から温度 T までの間に相転移が存在する場合は、相転移エントロピー変化  \Delta _{\text{trs}}S_{\text{m}}={\frac {\Delta _{\text{trs}}H_{\text{m}}}{T_{\text{trs}}}} を加算しなければならない。
S_{\text{m}}^{\circ }({\text{solid}};T)=\int _{0}^{T}{\frac {C_{P,{\text{m}}}({\text{solid}};T',P^{\circ })}{T'}}dT'+{\frac {\Delta _{\text{trs}}H_{\text{m}}(T_{\text{trs}},P^{\circ })}{T_{\text{trs}}}}
一般には、絶対零度から温度 T までの間に複数回の相転移が起こりうるので、一般式は
S_{\text{m}}^{\circ }({\text{solid}};T)=\int _{0}^{T}{\frac {C_{P,{\text{m}}}({\text{solid}};T',P^{\circ })}{T'}}dT'+\sum _{i}^{T_{{\text{trs}},i}<T}{\frac {\Delta _{\text{trs}}H_{\text{m}}(T_{{\text{trs}},i},P^{\circ })}{T_{{\text{trs}},i}}}
となる。ただし Ttr,i は、標準圧力 P° のもとで絶対零度から温度 T まで準静的に固体を加熱した時に相転移が起こる i 番目の温度であり、 \Delta _{\text{trs}}H(T_{{\text{trs}},i},P^{\circ }) は、i 番目の相転移のモルエンタルピー変化である。絶対零度から温度 T に至るまで相転移が存在しない場合は、上式の第二項の寄与はゼロである。複数の相転移が存在する場合は、それぞれの相転移について相転移エントロピー変化  \Delta _{\text{trs}}S_{\text{m}}={\frac {\Delta _{\text{trs}}H_{\text{m}}}{T_{\text{trs}}}} を加算しなければならない。
絶対零度まで冷却すると完全結晶となる温度 T の液体の場合は、融点 Tfus における融解エントロピー変化  \Delta _{\text{fus}}S_{\text{m}}={\frac {\Delta _{\text{fus}}H_{\text{m}}}{T_{\text{fus}}}} を加算しなければならない。
S_{\text{m}}^{\circ }({\text{liquid}};T)=S_{\text{m}}^{\circ }({\text{solid}};T_{\text{fus}})+{\frac {\Delta _{\text{fus}}H_{\text{m}}(T_{\text{fus}},P^{\circ })}{T_{\text{fus}}}}+\int _{T_{\text{fus}}}^{T}{\frac {C_{P,{\text{m}}}({\text{liquid}};T',P^{\circ })}{T'}}dT'
以上のことから純物質の固体と液体の標準モルエントロピー S°m(T) は、絶対零度から温度 T に至るまでの定圧モル熱容量 CP,m と、温度 T より低い温度にあるすべての相転移点と潜熱から算出できることが分かる。
標準モルエントロピーの算出 > 定圧モル熱容量より > 純物質の気体

絶対零度まで冷却すると完全結晶となる温度 T の気体の場合は、まず沸点 Tboil における蒸発エントロピー変化  \Delta _{\text{vap}}S_{\text{m}}={\frac {\Delta _{\text{vap}}H_{\text{m}}}{T_{\text{boil}}}} を加算しなければならない。
S_{\text{m}}({\text{gas}};T,P^{\circ })=S_{\text{m}}^{\circ }({\text{liquid}};T_{\text{boil}})+{\frac {\Delta _{\text{vap}}H_{\text{m}}(T_{\text{boil}},P^{\circ })}{T_{\text{boil}}}}+\int _{T_{\text{boil}}}^{T}{\frac {C_{P,{\text{m}}}({\text{gas}};T',P^{\circ })}{T'}}dT'
気体の標準モルエントロピーを求めるには、さらに気体の不完全性の補正をしなければならない。なぜなら、気体の標準モルエントロピーは、0 < P < P° の圧力範囲で、理想気体の状態方程式に従う仮想的な気体のモルエントロピーとして定義されているからである。マクスウェルの関係式より任意の気体について
S_{\text{m}}({\text{gas}};T,P^{\circ })=S_{\text{m}}({\text{gas}};T,P)-\int _{P}^{P^{\circ }}\left({\frac {\partial V_{\text{m}}}{\partial T}}\right)_{P'}dP'
が成り立つ。とくに 0 < P < P° の圧力範囲で理想気体の状態方程式  PV_{\text{m}}=RT に従う仮想的な気体については、
 \left({\frac {\partial V_{\text{m}}}{\partial T}}\right)_{P}={\frac {R}{P}} なので
S_{\text{m}}^{\circ }({\text{gas}};T)=S_{\text{m}}({\text{ideal gas}};T,P^{\circ })=S_{\text{m}}({\text{ideal gas}};T,P)-\int _{P}^{P^{\circ }}{\frac {R}{P'}}dP'
となる。よって、気体の標準モルエントロピー S°m(gas; T) と標準圧力の気体のモルエントロピー Sm(gas; T, P°) の関係は
S_{\text{m}}^{\circ }({\text{gas}};T)=S_{\text{m}}({\text{gas}};T,P^{\circ })+\left\{S_{\text{m}}({\text{ideal gas}};T,P)-S_{\text{m}}({\text{gas}};T,P)\right\}+\int _{P}^{P^{\circ }}\left\{\left({\frac {\partial V_{\text{m}}}{\partial T}}\right)_{P'}-{\frac {R}{P'}}\right\}dP'
と表される。ここで低圧の極限 P → 0 において
\lim _{P\to 0}\left\{S_{\text{m}}({\text{ideal gas}};T,P)-S_{\text{m}}({\text{gas}};T,P)\right\}=0
と仮定するなら、気体の不完全性を補正する項は
\int _{0}^{P^{\circ }}\left\{\left({\frac {\partial V_{\text{m}}}{\partial T}}\right)_{P'}-{\frac {R}{P'}}\right\}dP'
となり、気体の標準モルエントロピー S°m(gas; T) と液体の標準モルエントロピー S°m(liquid; T) の関係は
S_{\text{m}}^{\circ }({\text{gas}};T)=S_{\text{m}}^{\circ }({\text{liquid}};T_{\text{boil}})+{\frac {\Delta _{\text{vap}}H_{\text{m}}(T_{\text{boil}},P^{\circ })}{T_{\text{boil}}}}+\int _{T_{\text{boil}}}^{T}{\frac {C_{P,{\text{m}}}({\text{gas}};T',P^{\circ })}{T'}}dT'+\int _{0}^{P^{\circ }}\left\{\left({\frac {\partial V_{\text{m}}}{\partial T}}\right)_{P}-{\frac {R}{P}}\right\}dP
となる。
以上のことから純物質の気体の標準圧力におけるモルエントロピー Sm(T, P°) は、沸点 Tboil または昇華点 Tsub における液体または固体の標準モルエントロピー S°m(liquid; Tboil) または S°m(solid; Tsub) と、蒸発熱または昇華熱と、沸点または昇華点から温度 T に至るまでの定圧モル熱容量 CP,m から算出できることが分かる。標準圧力におけるモルエントロピー Sm(T, P°) に気体の不完全性の補正をすることで、気体の標準モルエントロピー S°m(T) が求まる。
標準モルエントロピーの算出 > 定圧モル熱容量より > 気体の不完全性の補正の見積り

フッ化水素のような気相中で二量体ないし多量体を形成する分子を例外として除けば、常温常圧では実在気体の理想気体からのずれは小さい。そこで実在気体の状態方程式をビリアル展開すると、気体の不完全性を補正する項を近似的に求めることができる。すなわち、標準圧力より低い圧力において実在気体の状態方程式を
V_{\text{m}}(T,P)={\frac {RT}{P}}+B_{V}(T)
と近似すると、気体の不完全性を補正する項は
\int _{0}^{P^{\circ }}\left\{\left({\frac {\partial V_{\text{m}}}{\partial T}}\right)_{P}-{\frac {R}{P}}\right\}dP=\int _{0}^{P^{\circ }}{\frac {dB_{V}}{dT}}dP=P^{\circ }{\frac {dB_{V}}{dT}}
となり、第二ビリアル係数 BV(T) で表すことができる。第二ビリアル係数は、ファンデルワールス定数 a, b を用いると BV(T) = b − a/RT と表されるので、a 〜 500 × 10−3 Pa m6mol−2 であれば気体の不完全性を補正する項は、298 K では
P^{\circ }{\frac {dB_{V}}{dT}}={\frac {P^{\circ }a}{RT^{2}}}\sim 0.07\,{\rm {J\,K^{-1}mol^{-1}}}
程度の大きさである。低温では、この補正項は温度の二乗に反比例して大きくなる。例えば、ジオークらは窒素の沸点 77 K における補正項を、ベルテローの状態方程式と臨界温度と臨界圧力を使って、0.92 J K−1mol−1 と見積もっている。
標準モルエントロピーの算出 > 定圧モル熱容量より > 純物質の蒸気

標準圧力、温度 T において液体である物質の場合は、温度 T の蒸気の標準モルエントロピー S°m(gas; T) を上述の方法で求めることはできない。この場合は、温度 T で液相と平衡にある蒸気のモルエントロピー Sm(gas; T, Pvap) から S°m(gas; T) を求める。ただし Pvap は温度 T における平衡蒸気圧である。蒸気のモルエントロピー Sm(gas; T, Pvap) は蒸気と平衡にある液体のモルエントロピー Sm(liq; T, Pvap) に、温度 T、圧力 Pvapにおける蒸発エントロピ—変化を加算すると求められる。
S_{\text{m}}({\text{gas}};T,P_{\text{vap}})=S_{\text{m}}({\text{liquid}};T,P_{\text{vap}})+{\frac {\Delta _{\text{vap}}H_{\text{m}}(T,P_{\text{vap}})}{T}}
蒸気と平衡にある液体のモルエントロピー Sm(liquid; T, Pvap) は、液体の標準モルエントロピー S°m(liquid; T) と
S_{\text{m}}({\text{liquid}};T,P_{\text{vap}})=S_{\text{m}}^{\circ }({\text{liquid}};T)+\int _{P_{\text{vap}}}^{P^{\circ }}V_{\text{m}}({\text{liquid}};T,P)\alpha ({\text{liquid}};T,P)dP
の関係にある。ただし α(liquid; T, P) は温度 T、圧力 P における液体の熱膨張率である。蒸気の標準モルエントロピー S°m(gas; T) と平衡蒸気圧の蒸気のモルエントロピー Sm(gas; T, Pvap) の関係は、標準圧力の気体のモルエントロピー Sm(gas; T, P°) から気体の標準モルエントロピー S°m(gas; T) を求めた時と同じように考えると
S_{\text{m}}^{\circ }({\text{gas}};T)=S_{\text{m}}({\text{gas}};T,P_{\text{vap}})+\int _{0}^{P_{\text{vap}}}\left\{\left({\frac {\partial V_{\text{m}}}{\partial T}}\right)_{P}-{\frac {R}{P}}\right\}dP+R\ln {\frac {P_{\text{vap}}}{P^{\circ }}}
となる。これらの3式をまとめると蒸気の標準モルエントロピー S°m(gas; T) は
S_{\text{m}}^{\circ }({\text{gas}};T)\simeq S_{\text{m}}^{\circ }({\text{liquid}};T)+{\frac {\Delta _{\text{vap}}H_{\text{m}}(T,P_{\text{vap}})}{T}}+V_{\text{m}}({\text{liquid}};T,P^{\circ })\alpha ({\text{liquid}};T,P^{\circ })\left(P^{\circ }-P_{\text{vap}}\right)+P_{\text{vap}}{\frac {dB_{V}}{dT}}+R\ln {\frac {P_{\text{vap}}}{P^{\circ }}}
となる。ただし、液体のモル体積と熱膨張率の圧力依存性を無視した。また気体の不完全性の補正は、先と同様に、ビリアル展開を第二項で打ち切っている。液体のモル体積と熱膨張率をそれぞれ Vm(liquid) 〜 100 cm3mol−1, α(liquid) 〜 10−3 K−1 とすれば
V_{\text{m}}({\text{liquid}};T,P^{\circ })\alpha ({\text{liquid}};T,P^{\circ })\left(P^{\circ }-P_{\text{vap}}\right)\sim 10^{-4}\,{\rm {{m^{3}mol^{-1}}\cdot 10^{-3}\,{\rm {{K^{-1}}\cdot 10^{5}\,{\rm {{Pa}=0.01\,{\rm {J\,K^{-1}mol^{-1}}}}}}}}}
であり、また Pvap 〜 P°/10 であれば、気体の不完全性の補正は 0.01 J K−1mol−1 以下となり、これら二つの項の標準モルエントロピーへの寄与は小さい。よってこれら二つの項を無視する近似で、蒸気の標準モルエントロピー S°m(gas; T) は
S_{\text{m}}^{\circ }({\text{gas}};T)\simeq S_{\text{m}}^{\circ }({\text{liquid}};T)+{\frac {\Delta _{\text{vap}}H_{\text{m}}(T,P_{\text{vap}})}{T}}+R\ln {\frac {P_{\text{vap}}}{P^{\circ }}}
と算出される。
例えば、298.15 K の水蒸気であれば
{\frac {S_{\text{m}}^{\circ }({\text{gas}})}{\rm {J\,K^{-1}mol^{-1}}}}=69.91+{\frac {44016}{298.15}}+8.3145\cdot \ln {\frac {31.70\,{\rm {hPa}}}{1000\,{\rm {hPa}}}}=188.84
となる。
以上のことから純物質の蒸気の標準モルエントロピー S°m(T) は、温度 T における液体または固体の標準モルエントロピー S°m(liquid; T) または S°m(solid; T) と、その温度における蒸発熱または昇華熱と、平衡蒸気圧からよい精度で算出できることが分かる。よりよい精度の標準モルエントロピーを算出するには、液体の密度と熱膨張率、および蒸気の不完全性の補正が必要になる。