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標準モルエントロピー
標準モルエントロピーの算出 > 統計力学的計算

気体のモルエントロピーは分子構造および各エネルギー準位より統計力学的に算出することも可能である。統計力学的に算出したエントロピーを、統計的エントロピー（英: statistical  entropy）または統計力学的エントロピーという。計算に用いる分子構造および各エネルギー準位は、赤外分光法やマイクロ波分光法などの分子分光法より得られる。そのため、統計力学的に算出した理想気体のモルエントロピーを分光学的エントロピー（英: spectroscopic entropy）ともいう。それに対して、熱力学第三法則に基づいて熱容量測定などの熱測定から算出したエントロピーを、第三法則エントロピー（英: third law entropy）または測熱的エントロピー（英: calorimetric entropy）という。
この節では、標準圧力 P° における理想気体のモルエントロピー Sm(T, P°)、すなわち気体の標準モルエントロピー S°m(T) を、分光学的データから算出する方法について述べる。
理想気体のエントロピーは、気体が独立に並進運動する同じ種類の粒子の集まりであり、かつ粒子間には相互作用が働かない、と仮定すると統計力学的に算出できる。粒子間に相互作用が働かないとするなら、気体のモルエントロピー Sm(T, P°) は、粒子の並進運動による項と粒子の内部自由度による項の和として表される。
S_{\text{m}}(T,P^{\circ })=S_{\text{m,trans}}(T,P^{\circ })+S_{\text{m,internal}}(T)
粒子の内部自由度による項 Sm,internal(T) は圧力には依らず、温度と分光測定から求められる1個の粒子の性質だけで決まる。粒子が原子や単原子イオンの場合は、内部自由度は電子によるものだけなので、原子分光法により電子状態が知られていれば、Sm,internal(T) を算出することができる。粒子が分子や多原子イオンの場合は、内部自由度による項 Sm,internal(T) を電子状態による項、分子振動による項、分子回転による項に分割して計算する（ボルン–オッペンハイマー近似）。
S_{\text{m,internal}}(T)=S_{\text{m,elec}}(T)+S_{\text{m,vib}}(T)+S_{\text{m,rot}}(T)
粒子の並進運動による項 Sm,trans(T, P°) は、粒子の性質の詳細には依らない。温度と圧力に加えて、粒子の質量にのみ依存する項である。
標準モルエントロピーの算出 > 統計力学的計算 > 並進エントロピー

理想気体の並進エントロピーは以下のようになる。ここでR は気体定数、m は粒子の質量、k はボルツマン定数、h はプランク定数、Vm  は理想気体のモル体積、NA はアボガドロ定数である。極端な高温でなければ、Mg, Ca などの第2族元素、Hg などの第12族元素、および Ne, Ar などの第18族元素の単原子気体の標準モルエントロピーはこれで求まる。ナトリウムイオンや塩化物イオンなどの、閉殻イオンの気相の標準モルエントロピーについても同様である。
S_{\text{m,trans}}(T,V_{\text{m}})=R\left[{\frac {5}{2}}+\ln \left\{\left({\frac {2\pi mkT}{h^{2}}}\right)^{3/2}{\frac {V_{\text{m}}}{N_{\text{A}}}}\right\}\right]
この理論式は1912年にO. SackurとH. Tetrodeにより導かれたもので、サッカー・テトロードの式という。ただしこの式は古典統計力学の近似を用いて導かれた式であり、対数関数の引き数が1より充分に大きくなる高温
\left({\frac {2\pi mkT}{h^{2}}}\right)^{3/2}{\frac {V_{\text{m}}}{N_{\text{A}}}}\gg 1
において成立する。これが1に近くなるような極低温においては、粒子の統計的性質が無視できなくなり、古典理想気体は理想フェルミ気体または理想ボース気体に移行する。
サッカー・テトロードの式に Vm = NAkT/P° と m = Mmu を代入すると以下のように書き換えられ、絶対温度 T、標準圧力 P° および 分子量 M を代入すると並進エントロピーが求まる。ここで  (-\ln {\frac {P^{\circ }}{\rm {Pa}}}+10.36122) はサッカー・テトロード定数に相当する。また分子量 M は、相対分子質量とも呼ばれる無次元の量で、1個の分子の質量を統一原子質量単位で割ったものに等しい。
{\begin{aligned}S_{\text{m,trans}}(M;T,P^{\circ })&=R\left[{\frac {3}{2}}\ln M+{\frac {5}{2}}\ln T-\ln P^{\circ }+\ln \left\{\left({\frac {2\pi m_{\text{u}}}{h^{2}}}\right)^{3/2}k^{5/2}\right\}+{\frac {5}{2}}\right]\\&=R\left({\frac {3}{2}}\ln M+{\frac {5}{2}}\ln {\frac {T}{\rm {K}}}-\ln {\frac {P^{\circ }}{\rm {Pa}}}+10.36122\right)\\\end{aligned}}
温度 T = 298.15 K、標準圧力 P° = 105 Pa の場合は
{\frac {S_{\text{m,trans}}(M;298.15\,{\rm {{K},10^{5}\,{\rm {{Pa})}}}}}{\rm {J\,K^{-1}mol^{-1}}}}=12.472\cdot \ln M+108.86
である。たとえばM = 4.003 のヘリウムであれば 126.16 J K−1mol−1、M = 200.6 の水銀蒸気であれば 174.97 J K−1mol−1 となる。
サッカー・テトロードの式が成立する条件を標準圧力 P° と 分子量（単原子気体の場合は原子量） M で表すと
T\gg \left({\frac {h^{2}P^{\circ 2/3}}{2\pi Mm_{\text{u}}}}\right)^{3/5}k^{-1}\sim {\frac {4.3\,{\rm {K}}}{M^{3/5}}}
となる。この式からM = 4 のヘリウムであっても T ≫ 2 K であれば充分な高温であることがわかる。
標準モルエントロピーの算出 > 統計力学的計算 > 回転エントロピー

分子や多原子イオンでは回転エントロピーの寄与が加わる。標準モルエントロピーの計算では、まず、回転運動が激しくなっても遠心力などによる分子の変形はないと仮定して回転準位を求める（剛体回転子近似）。さらに回転準位から回転の分配関数を計算する際に、回転量子数 J に関する和を積分に置き換える近似をする（高温近似）。
二原子分子や二酸化炭素 CO2 などの直線分子や直線形多原子イオンの回転エントロピーは次式で与えられる。
ここで I は分子の慣性モーメント、 \sigma  は分子の対称数である。
{\begin{aligned}S_{\text{m,rot}}(I,\sigma ;T)&=R\left(1+\ln {\frac {8\pi ^{2}IkT}{\sigma h^{2}}}\right)\\&=R\left(\ln {\frac {I/\sigma }{10^{-47}\,{\rm {kg\,m^{2}}}}}+\ln {\frac {T}{\rm {K}}}-2.696\right)\\\end{aligned}}
対称数  \sigma  は、等核二原子分子や CO2 のような対称直線分子では  \sigma  = 2 であり、異核二原子分子や一酸化二窒素 N2O のような非対称直線分子では  \sigma  = 1 である。温度 T = 298.15 K の場合は
{\frac {S_{\text{m,rot}}(I,\sigma ;298.15\,{\rm {{K})}}}{\rm {J\,K^{-1}mol^{-1}}}}=8.3145\cdot \ln {\frac {I/\sigma }{10^{-47}\,{\rm {kg\,m^{2}}}}}+24.96
となる。たとえばフッ素分子 F2 であれば、 I = 31.7×10−47 kg m2 で  \sigma  = 2 だから、回転エントロピーは 47.93 J K−1mol−1 である。
和を積分に置き換える近似は
{\frac {8\pi ^{2}IkT}{h^{2}}}\gg 1
であれば良い近似となる（高温近似）。よって温度 T 〜 300 K であれば
I\gg {\frac {h^{2}}{8\pi ^{2}kT}}\simeq 0.13\times 10^{-47}\,{\rm {kg\,m^{2}}}
の分子に対しては良い近似である。多くの直線分子の慣性モーメントは 13×10−47 kg m2 より大きいので、極低温でないかぎり高温近似は良い近似である。最も小さな慣性モーメント  I = 0.472×10−47 kg m2 を持つ水素分子 H2 でも、室温以上では高温近似で回転エントロピーを算出できる。室温以下での水素分子のエントロピーの計算は、高温近似が破綻することに加えて、核スピン異性体についても考慮しなければならないので、他の分子よりもずっと複雑な計算になる。
非直線分子では回転エントロピーは以下のように表され、ここで I_{A}、 I_{B}、 I_{C} は互いに直交する各主軸の慣性モーメントである。
{\begin{aligned}S_{\text{m,rot}}(I_{A}I_{B}I_{C},\sigma ;T)&=R\left[{\frac {3}{2}}+\ln \left\{\left({\frac {8\pi ^{2}kT}{h^{2}}}\right)^{3/2}{\frac {(\pi I_{A}I_{B}I_{C})^{1/2}}{\sigma }}\right\}\right]\\&=R\left({\frac {1}{2}}\ln {\frac {I_{A}I_{B}I_{C}/\sigma ^{2}}{(10^{-47}\,{\rm {{kg\,m^{2}})^{3}}}}}+{\frac {3}{2}}\ln {\frac {T}{\rm {K}}}-3.471\right)\\\end{aligned}}
非直線分子の対称数  \sigma  は、分子の属する点群に含まれる回転操作（360°回転である恒等操作を含む）の数に等しい。すなわち、鏡映操作、反転操作、回映操作を含まない点群では対称数  \sigma  は点群の位数に等しく、これらの操作をひとつでも含む点群では位数の半分である。たとえば点群 C2V に属する H2O では  \sigma  = 2 であり、点群 C3V に属する NH3 では  \sigma  = 3 である。点群 D6H に属する C6H6 では分子面に垂直な6回回転軸に加えて分子面内に2回回転軸が6本あるので  \sigma  = 12 である。CH4 のような正四面体分子は点群 Td に属するので、指標表から  \sigma  = 1 + 8 + 3 = 12 であることが分かり、SF6 のような正八面体分子は点群 Oh の指標表から  \sigma  = 1 + 8 + 6 + 6 + 3 = 24 であることがわかる。
温度 T = 298.15 K の場合は
{\frac {S_{\text{m,rot}}(I_{A}I_{B}I_{C},\sigma ;298.15\,{\rm {{K})}}}{\rm {J\,K^{-1}mol^{-1}}}}=4.1572\cdot \ln {\frac {I_{A}I_{B}I_{C}/\sigma ^{2}}{(10^{-47}\,{\rm {{kg\,m^{2}})^{3}}}}}+42.20
となる。たとえば水分子 H2O であれば、 I_{A}I_{B}I_{C} = 5.84×10−47×3 kg3 m6 で  \sigma ^{2} = 22 = 4 だから、回転エントロピーは 43.77 J K−1mol−1 である。
標準モルエントロピーの算出 > 統計力学的計算 > 振動エントロピー

原子間の結合をフックの法則に従うバネとみなすなら、分子振動のシュレーディンガー方程式は解析的に解ける（調和振動子近似）。この近似により得られた分子の振動準位を使うと振動分配関数および振動エントロピーを解析的な形で書くことができる。振動エントロピーの計算に必要な振動準位間のエネルギー間隔は、赤外分光法やラマン分光法により測定される、分子の振動スペクトルから求められる。
二原子分子の振動エントロピーの寄与は以下のようになる。ここでe は自然対数の底、 x={\frac {hc{\widetilde {\nu }}}{kT}}を表し、 {\widetilde {\nu }}は振動の波数を、c は光の速さを表す。
S_{\text{m,vib}}(x)=R\left[{\frac {x}{e^{x}-1}}-\ln(1-e^{-x})\right]
この振動エントロピーの寄与が 0.01 J K−1mol−1 より大きくなるのは  x < 9.0 のときである。よって
T<{\frac {1}{9.0}}\cdot {\frac {hc{\widetilde {\nu }}}{k}}={\frac {1.439\,{\rm {K}}}{9.0}}{\frac {\widetilde {\nu }}{\rm {cm^{-1}}}}=0.16\,{\rm {{K}\cdot {\frac {\widetilde {\nu }}{\rm {cm^{-1}}}}}}
であれば、振動エントロピーの寄与は無視できるほど小さい。
温度 T 〜 300 K の場合は、この式は
{\frac {300\,{\rm {K}}}{0.16\,{\rm {K}}}}<{\frac {\widetilde {\nu }}{\rm {cm^{-1}}}}
となるから、分子振動の波数が  {\widetilde {\nu }} > 1900 cm−1 のときには、振動エントロピーは室温では無視できるほど小さいことがわかる。たとえば、 {\widetilde {\nu }} = 2143 cm−1 の一酸化炭素分子 CO について計算すると 0.003 J K−1mol−1 となり確かに小さい。それに対して  {\widetilde {\nu }} = 554 cm−1 の塩素分子 Cl2 では 2.24 J K−1mol−1 となり、小さいが無視できない程度の寄与をする。
多原子分子の場合は、分子が n 個の原子から構成されているとすると、基準振動の数は 3n-6（直線分子のときは 3n-5）となる。二原子分子の場合と同様に調和振動子近似を使うと、振動エントロピーの寄与は以下のようになる。ここで  x_{i}={\frac {hc{\widetilde {\nu }}_{i}}{kT}} であり、 {\widetilde {\nu }}_{i} は i 番目の基準振動の波数を表す。 {\boldsymbol {x}} は  x_{i} の組  \{x_{1},x_{2},\cdots ,x_{3n-6}\} を表す。
S_{\text{m,vib}}({\boldsymbol {x}})=\sum _{i}^{3n-6}S_{\text{m,vib}}(x_{i})=R\sum _{i}^{3n-6}\left[{\frac {x_{i}}{e^{x_{i}}-1}}-\ln(1-e^{-x_{i}})\right]
多原子分子の振動には、結合距離が伸び縮みする伸縮振動のほかに、結合角が広がったり狭まったりする振動やねじれ角（二面角）が変化する振動などの変角振動が存在する。変角振動の波数は伸縮振動の波数よりも普通は小さいので、変角振動によるエントロピーへの寄与は伸縮振動のそれよりも大きくなる。たとえば二酸化硫黄 SO2 では、 {\boldsymbol {\widetilde {\nu }}} = {1362, 1151, 518} cm−1 であり、変角振動の波数 518 cm−1 は伸縮振動の波数の半分以下である。298.15 K では  {\boldsymbol {x}} = {6.57, 5.55, 2.50} となり、SO2 の振動エントロピー 2.87 J K−1mol−1 のうち 90% が変角振動の寄与である。直線分子である CO2 では、 {\boldsymbol {\widetilde {\nu }}} = {2349, 1333, 667, 667} cm−1 であり、667 cm−1 の変角振動は二重に縮退している。これらの振動の波数から 298.15 K の CO2 の振動エントロピーは 3.01 J K−1mol−1 と算出され、そのうちの 97% は変角振動の寄与である。
多原子分子の基準振動の数が原子数 n に比例するため、振動エントロピーも n に比例して大きくなる。たとえば12個の原子からなるベンゼン分子 C6H6 の基準振動の数は 3 × 12 - 6 = 30 であるので、ベンゼンの振動エントロピーは30項の和で表される。振動スペクトルから得られた波数から 298.15 K の C6H6 の振動エントロピーを算出すると 19.24 J K−1mol−1 となる。この値は二原子分子や三原子分子の典型的な振動エントロピーよりも桁違いに大きい。
標準モルエントロピーの算出 > 統計力学的計算 > 電子エントロピー

室温またはそれ以下の温度では、電子励起状態のエントロピーへの寄与は無視できることが多い。このとき、電子状態のエントロピーへの寄与は温度に依らない定数となり、次式で与えられる。
S_{\text{m,elec}}=R\ln g_{0}
ここで g0 は電子基底状態の縮退度である。たとえば希ガス、第2族元素および第12族元素（単原子気体）など、原子の基底状態が 1S であるものは g0 = 1 であり、電子エントロピーはゼロである。第1族元素および第11族元素（単原子気体）など基底状態が 2S であるものは g0 = 2 より、電子エントロピーは 5.76 J K−1mol−1 となる。一般に、電子励起状態からの寄与が無視できて、かつ、電子基底状態の軌道角運動量がゼロである場合の電子エントロピーは
S_{\text{m,elec}}=R\ln(2S+1)
で求められる。ここで 2S + 1 は原子、イオンまたは分子の基底状態のスピン多重度である。閉殻の原子、イオンおよび分子は不対電子を持たないため、これら閉殻の化学種のスピン多重度は 1 であり、また軌道角運動量はゼロである。さらに、閉殻の電子配置を励起するのに必要なエネルギーはきわめて大きいので、室温またはそれ以下の温度ではこれらの化学種は事実上すべて電子基底状態にある。よって、閉殻の原子、イオンおよび分子では、電子エントロピーはゼロである。
化学的に興味のある分子のほとんどは、不対電子を持たないため Sm,elec = 0 である。不対電子を持つ分子の場合は、そのほとんどすべての場合において軌道角運動量を持たないので、電子エントロピーは Sm,elec = R ln (2S + 1) で与えられる。例えば 二酸化窒素 NO2 のように、不対電子をひとつだけ持つ分子では 2S + 1 = 2 なので、Sm,elec = 5.76 J K−1mol−1 となる。不対電子をふたつ持つ酸素分子 O2 の基底状態はスピン三重項なので、酸素では Sm,elec = 9.13 J K−1mol−1 となる。
軌道角運動量がゼロでない原子の場合は、スピン軌道相互作用により基底状態の縮退が部分的に解けるため、電子エントロピーの計算は複雑になる。例えば第14族元素の原子の基底状態は、最外殻の電子配置が s2p2 だから、フントの規則により 3P となる。スピン軌道相互作用を無視する近似では、この基底状態は9重に縮退しているので Sm,elec = R ln 9 = 18.27  J K−1mol−1 になる。スピン軌道相互作用を考慮すると 3P は、3P0, 3P1, 3P2 に分裂する。第14族元素の原子では、3P0 が基底状態となるので、g0 = 1 であり、スピン軌道相互作用が十分に大きくなると電子エントロピーはゼロになると予想される。スピン軌道相互作用は原子が重くなるほど大きくなることから、したがって、C, Si, Ge, Sn, Pb と周期表を下がるにつれて電子状態の寄与が R ln 9 からゼロへと近づくと考えられる。以下に示すように、この予想は正しい。
一般に、電子励起状態からの寄与が無視できない場合には、電子エントロピーは温度の関数となり、次式で与えられる。
S_{\text{m,elec}}(T)=R\left(\ln Q_{\text{elec}}(T)+T{\frac {d}{dT}}\ln Q_{\text{elec}}(T)\right)
ここで  Qelec(T) は電子状態の分配関数であり、i 番目の励起状態の縮退度を gi , 基底状態とのエネルギー差を Δi として次式で与えられる。
Q_{\text{elec}}(T)=\sum _{i=0}g_{i}\exp(-\Delta _{i}/kT)
ここで i = 0 は基底状態であり Δ0 = 0 である。g0 は基底状態の縮退度を表す。例えば第14族元素の原子について、3P0, 3P1, 3P2 の三準位を考えた場合は
Q_{\text{elec}}(T)=1+3\exp[-(\epsilon _{1}-\epsilon _{0})/kT]+5\exp[-(\epsilon _{2}-\epsilon _{0})/kT]
となる。ここで ε0, ε1, ε2 はそれぞれ 3P0, 3P1, 3P2 のエネルギー準位である。この式に原子スペクトルから得られる ε1 - ε0 と ε2 - ε0 を代入して、298.15 K における電子状態のエントロピーへの寄与を計算すると、C, Si, Ge, Sn, Pb に対してそれぞれ 18.24, 17.53, 5.61, 0.07, 0.00 J K−1mol−1 となる。炭素原子の Sm,elec は、ほぼ R ln 9 であってスピン軌道相互作用を無視したときの値に近い。それに対して鉛原子では、電子励起状態からの寄与は室温では完全に無視できることがわかる。
熱化学における関係式

ギブス自由エネルギー変化とエンタルピー変化の間には以下の関係がある。
\Delta G=\Delta H-T\Delta S
標準状態(298.15 K, 105 Pa)では以下のようになる。
\Delta G^{\circ }=\Delta H^{\circ }-T\Delta S^{\circ }
ここでエントロピー変化ΔSは生成系の各物質のモルエントロピーの合計と、反応系の各物質のモルエントロピーの合計の差である。
\Delta S^{\circ }=\sum S^{\circ }{\mbox{(products)}}-\sum S^{\circ }{\mbox{(reactants)}}
たとえば水（液体）の標準生成エントロピー変化 ΔfSº は以下のように求められる。
{\begin{aligned}{\rm {\Delta _{f}{\mathit {S}}^{\circ }}}&={\rm {{\mathit {S}}_{H_{2}O}^{\circ }-({\mathit {S}}_{H_{2}}^{\circ }+{\frac {1}{2}}\times {\mathit {S}}_{O_{2}}^{\circ })}}\\&={\rm {69.91J\cdot mol^{-1}\cdot K^{-1}-(130.684J\cdot mol^{-1}\cdot K^{-1}+{\frac {1}{2}}\times 205.138J\cdot mol^{-1}\cdot K^{-1})}}\\&={\rm {-163.34J\cdot mol^{-1}\cdot K^{-1}}}\\\end{aligned}}
水の標準生成エンタルピー変化は ΔfHº = −285.83 kJ mol−1 であり、これより標準生成ギブス自由エネルギー変化 ΔfGº を求めることができる。
{\begin{aligned}{\rm {\Delta _{f}{\mathit {G}}^{\circ }}}&={\rm {\Delta _{f}{\mathit {H}}^{\circ }-{\mathit {T}}\Delta _{f}{\mathit {S}}^{\circ }}}\\&={\rm {-285.83kJ\cdot mol^{-1}-298.15K\times (-0.16334kJ\cdot mol^{-1}\cdot K^{-1})}}\\&={\rm {-237.13kJ\cdot mol^{-1}}}\\\end{aligned}}
主な物質の標準モルエントロピー

各物質の標準モルエントロピーは、標準生成エンタルピー変化および標準生成ギブス自由エネルギー変化と伴に以下の文献にまとめられ、そのうち一部は『化学便覧』などにも掲載されている。
D.D. Wagman, W.H. Evans, V.B. Parker, R.H. Schumm, I. Halow, S.M. Bailey, K.L. Churney, R.I. Nuttal, K.L. Churney and R.I. Nuttal, The NBS tables of chemical thermodynamics properties, J. Phys. Chem. Ref. Data 11 Suppl. 2 (1982).
水溶液中のイオンについては常に陽イオンおよび陰イオンの合計として測定されるため、単独イオンのモルエントロピーは水素イオンを0とし、無限希釈の状態である仮想的な1 mol kg−1の理想溶液の状態とする。
|  | 物質 | 化学式 | Sº / J mol−1K−1 |
| --- | --- | --- | --- |
| 単原子分子 | ヘリウム | He(g) | 126.150 |
| 単原子分子 | ネオン | Ne(g) | 146.328 |
| 単原子分子 | 水素原子 | H(g) | 114.713 |
| 単原子分子 | 酸素原子 | O(g) | 161.055 |
| 単原子分子 | ナトリウム原子 | Na(g) | 153.712 |
| 二原子分子 | 水素分子 | H2(g) | 130.684 |
| 二原子分子 | 酸素分子 | O2(g) | 205.138 |
| 二原子分子 | フッ化水素 | HF(g) | 173.779 |
| 二原子分子 | 塩化水素 | HCl(g) | 186.908 |
| 多原子分子 | 水蒸気 | H2O(g) | 188.825 |
| 多原子分子 | アンモニア | NH3(g) | 192.45 |
| 多原子分子 | メタン | CH4(g) | 186.264 |
| 液体, 固体 | 水 | H2O(l) | 69.91 |
| 液体, 固体 | 水酸化ナトリウム | NaOH(s) | 64.455 |
| 液体, 固体 | 塩化ナトリウム | NaCl(s) | 72.13 |
| イオン (水溶液) | 水素イオン | H+(aq) | 0 |
| イオン (水溶液) | 水酸化物イオン | OH−(aq) | −10.75 |
| イオン (水溶液) | ナトリウムイオン | Na+(aq) | 59.0 |
| イオン (水溶液) | 塩化物イオン | Cl−(aq) | 56.5 |
新・オスマン帝国外伝〜影の女帝キョセム〜

| 新・オスマン帝国外伝 〜影の女帝キョセム〜 |
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 ドラマの主人公であるキョセム・スルタン
別名:  Muhteşem Yüzyıl: Kösem(原題)
ジャンル:  テレビドラマ、歴史劇、ロマンス
脚本:  ユルマズ・シャーヒン オゼン・ユラ ミュケット・ビカクィ セヴジ・ユルマズ　
演出:  チャタガイ・トスン メルト・バイカル ヤギブ・アルズ・アカイディン ゼネップ・ギュナイ・タン ダニス・コロス　
出演者:  【シーズン1】 アナスタシア・ツィリピウ ベレン・サート エキン・コチ ヒュリヤ・アヴシャル テュリン・オゼン アスリハン・ギュルビュズ  【シーズン2】 ヌルギュル・イェシルチャイ メティン・アクドゥルゲル ファラー・ゼイネプ・アブドゥッラー ジャネル・ジンドルク イスマイル・デミルチ
時代設定:  アフメト1世〜メフメト4世の治世 （1603年〜1650年頃）
シーズン数:  2シーズン
話数:  【日本放送版】 全168話(各シーズン全84話) 【トルコ本放送版】 全60話(各シーズン全30話)
製作
プロデューサー:  ティムル・サウジュ
制作:  (c)Tims Productions

放送
放送国・地域:  トルコ
放送期間: 2015年〜2017年
放送時間: 120分〜150分
回数: 全60回
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『新・オスマン帝国外伝〜影の女帝キョセム〜』（しんおすまんていこくがいでん　かげのじょていきょせむ）は、『オスマン帝国外伝〜愛と欲望のハレム〜』の続編（スピンオフ）として、トルコで2015年から2017年まで2シーズン放送されたテレビドラマ。
原題は「Muhteşem Yüzyıl: Kösem」で、「壮麗なる世紀：キョセム」。オスマン帝国史上最も権力を持った女性の世として、17世紀のオスマン帝国が描かれた。
日本ではチャンネル銀河によって、2021年8月3日から2022年3月25日まで2シーズン全168回（各シーズン84話）放送された。
概要

ヒュッレムの子で第11代皇帝セリム2世の子ムラト3世の孫の代の治世時。
父メフメト3世の急死により13歳で皇帝となった第14代アフメト1世に妃として迎えられたギリシャ出身のキョセム・スルタン（アナスタシア）が第15代および第16代皇帝を排斥しつつ、自らの皇子2人を第17代ムラト4世と第18代イブラヒム1世としてそれぞれ帝位につけ、主に第13代皇帝の妃サフィエや第18代イブラヒム1世の妃トゥルハンと争いながら権力を持つ母后となり、さらに孫の第19代メフメト4世の代にも実権を握り、オスマン帝国が最大版図を誇った17世紀の時代を生きた歴史ドラマ。
なお舞台セットや使用楽曲は『オスマン帝国外伝〜愛と欲望のハレム〜』と一部共通となっている。
あらすじ

【シーズン1】
◉皇帝アフメト時代（第1話〜第67話）
ケファロニアから奴隷として連れられたアナスタシアは、13歳の若さで即位したオスマン帝国皇帝アフメトに側女として献上される。アナスタシアは最初は故郷を恋しがり、宮殿の脱走を試みるが、次第に皇帝アフメトとの愛に目覚め、寵愛を受ける。太皇太后サフィエとの対立や帝国を揺るがす様々な陰謀に、アフメトとの愛を理由に勇敢に立ち向かう姿から「先導者」を意味する”キョセム”の名を授かったアナスタシアは、4男4女をもうけ宮殿内での権力を確立させていく。
◉皇帝ムスタファ時代〜皇帝ムラト即位まで（第68話〜第84話）
皇帝アフメトが崩御し、アフメトの弟であるムスタファが即位する。だがムスタファは、皇子時代の心の傷により、幻覚や奇行が目立ち「うつけの皇帝」と揶揄されていた。新たに母后となったハリメは、娘であるディルルバと協力し、キョセムや子供たちに残酷な仕打ちを仕掛ける。さらに、太皇太后サフィエの息子と判明したイスケンデルも玉座の権利を主張し始め、玉座争いに参戦する。キョセムは、子供たちを処刑の手から守るため玉座争いに立ち向かう。
【シーズン2】
◉皇帝ムラト時代（第1話〜第75話）
血塗れの玉座争いの結果幼いムラトを皇帝に即位させた母后キョセム。治世前半は摂政として国政を取り仕切っていた。時は流れ青年になったムラトは次第にキョセムに反発し、権力奪還を目指していく。そんなムラトに異教イエズス会の陰謀や、故アフメト皇帝の妃ギュルバハルをはじめとする玉座をめぐる後継者争いが降りかかる。
◉皇帝イブラヒム時代〜皇帝メフメト時代（第75話〜第84話）
ムラトの処刑の手からイブラヒムを守ったキョセムは、ムラト崩御後イブラヒムを即位させる。月日は流れ、イブラヒムには皇帝妃トゥルハンをはじめとする妃や皇子・皇女がいた。皇子時代に心に深い傷を負った皇帝イブラヒムは、即位後も奇行や愚策が目立ち、キョセムをはじめ法官や兵士たちから不満の声が上がっていた。皇帝妃トゥルハンもイブラヒムとの関係は悪く、イブラヒムを廃位させ息子メフメトを玉座につけようと画策する。母后キョセムは息子であるイブラヒムとの親子関係か、帝国の未来を懸けてイブラヒムを処刑するかの選択に深く苦しんでしまう。
シリーズの全容

| シリーズ | トルコ放送版 | 日本放送版 | 時代背景 |
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| シーズン1 | 全30話 | 全84話 | アフメト皇帝即位〜ムラト皇帝即位 |
| シーズン2 | 全30話  | 全84話 | ムラト皇帝時代〜メフメト皇帝時代 |
前作同様、本作のオリジナル版が日本で放送される連続ドラマとしては尺が長過ぎるため、各シーズン（全60回）の各回分割して日本語字幕を付したバージョン（全168話）が制作された。
日本での放送・配信

【チャンネル銀河】※日本初放送
シーズン1：2021年8月3日(火)〜
シーズン2：2021年11月29日(月)〜
【BS日テレ】

シーズン1：2023年4月20日(木)〜
【hulu】
シーズン1：2022年8月2日〜
シーズン2：2022年12月1日〜
オリジナル・サウンドトラック

前作同様、本作もオリジナル・サウンドトラック・アルバムが発売されており、劇中では前作の楽曲も使用されていることがある。サウンドトラックアルバムは音楽配信サービスで聴くことができる。作曲者は、Aytekin Ataş 。
| 0 | 1 | 2 | 3 |
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| No. | 曲名 | 日本語 | 説明 |
| 1 | Kösem Opening Theme | オープニング・テーマ | 前作のオープニング曲のリメイク作品 |
| 2 | Silence of the Clouds(feat.Azam Ali) | 静かなる雲 | 劇中の使用頻度が高い楽曲。本作品を代表する楽曲である |
| 3 | Forgotten | 忘れられた | 回想シーンなどに使用される落ち着いた曲 |
| 4 | Time for Revenge | 復讐のとき |  |
| 5 | Nanourisma | 子守唄 | 「Nanourisma」はギリシャ語で「子守唄」のこと |
| 6 | The Seventh Door | セブンス・ドア |  |
| 7 | Axis of War,Pt.1 |  |  |
| 8 | Axis of War,Pt.2 |  |  |
| 9 | Wounded Bird(Strings Version) | 傷ついた鳥 |  |
| 10 | Bir Gün | ある日 | 「Bir Gün」トルコ語である |
| 11 | Bittersweet |  |  |
| 12 | Mystic Lullaby(feat.Azam Ali) | 神秘的な子守唄 |  |
| 13 | Hidden,Pt.1 |  |  |
| 14 | Hidden,Pt.2 |  |  |
| 15 | Echoes of Eternity |  |  |
| 16 | Storm Riders |  |  |
| 17 | Shadow of the Moon(Strings Version) |  |  |
| 18 | This is Goodbye |  |  |
| 19 | Talismanic Shirt |  |  |
| 20 | Palace of Tears | 涙の宮殿 |  |
| 21 | Road to Neverland | ネバーランドへの道 |  |
| 22 | Escape Plan,Pt.1 | 逃走計画 |  |
| 23 | Escape Plan,Pt.2 | 逃走計画 |  |
| 24 | Voice of the Past | 過去の声 |  |
| 25 | Wounded Bird |  |  |
| 26 | Without a Single Word(Strings Version) | 一言も言わずに |  |
| 27 | The Longest Night | 長い夜 |  |
| 28 | A Mysterious Portlait | 神秘的な肖像画 |  |
| 29 | Riding to Victory | 勝利の騎乗 |  |
| 30 | Nanourisma(Instrumental) |  |  |
| 31 | Path of Destiny | 運命の道 |  |
| 32 | Love Confession | 愛の告白 |  |
| 33 | Silence of the Clouds(Cello Version) |  | 2番の楽曲のチェロバージョン |
| 34 | Invisible Scars | 見えない傷 |  |
| 35 | The Janissaries | イェニチェリたち |  |
| 36 | Mystic Lullaby(Reed Version) |  |  |
| 37 | Sun After Rain | 雨上がりの太陽 |  |
| 38 | Without a Single Word |  |  |
| 39 | In the Labyrinth | 迷宮のなか |  |
| 40 | Behind the Doors | 扉の後ろに |  |
| 41 | The Sun Will Rise Again | 日はまた昇る |  |
| 42 | Anxious |  |  |
| 43 | Clash | 衝突 |  |
| 44 | Regret | 後悔 |  |
| 45 | Power Struggle | 権力闘争 |  |
| 46 | Tower of Justice | 正義の塔 |  |
| 47 | Blood Moon | 血の月 |  |
| 48 | Shadow of the Moon | 月の影 |  |
| 49 | Under Siege | 包囲下 |  |
中山そら

| 中山 そら |
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生誕:   (1985-11-25) 1985年11月25日（39歳）
出身地:   日本 長野県諏訪市
ジャンル:  J-POP
職業:  シンガーソングライター
担当楽器:  ボーカル ピアノ
活動期間:  2013年 - （ソロ活動）
レーベル:  Infinity sky （2013年 - ）
事務所:  office N
公式サイト:  Nakayama Sora Official site
著名使用楽器
 ピアノ キーボード
中山 そら（なかやま そら、1985年11月25日 - ）は、長野県諏訪市出身のシンガーソングライター。office N所属。父は徳間ジャパンコミュニケーションズの歌手で中山たかし。
穏やかなキャラクターとは裏腹に芯の強い歌声と独特な世界観で織りなす楽曲が特徴。
ライブではキーボードの弾き語りスタイルやオケを使ったパフォーマンススタイルで活動している。
ラジオパーソナリティーでは歌声とは違った本人のそのままの姿で視聴者に語りかけている。
経歴等

2009年、声優養成所を卒業後、イベント司会者として活動。
2011年、大手音楽事務所に合格
2013年、シンガーソングライターとして独立。2013年12月3日、ファーストシングルサヨナラ。ありがとうをリリース。本格的に地方や東京でのライブ活動を開始。
2014年現在はラジオ関西や岐阜放送ラジオのパーソナリティーを務める。
出演 > ラジオ番組

中山そらのシャイニングスター（ラジオ関西、火曜日24:45〜25:00 2014年2月18日 - )
歌謡トピックス (岐阜放送ラジオ、金曜日21:40〜21:50)
ディスコグラフィ

1st singl / サヨナラ。ありがとう(2013.12.03 発売)
ムゾンケ・ファナ

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基本情報
本名:  ムゾンケ・ファナ
通称:  The Rose of Khayelitsha(カエリチャのバラ)
階級:  ライト級
身長:  170cm
リーチ:  178cm
国籍:   南アフリカ共和国
誕生日:   (1973-10-29) 1973年10月29日（51歳）
出身地:  西ケープ州ケープタウン
スタイル:  オーソドックス
プロボクシング戦績
総試合数:  46
勝ち:  36
KO勝ち:  14
敗け:  10
引き分け:  0
無効試合:  0
テンプレートを表示
ムゾンケ・ファナ（Mzonke Fana、1973年10月29日 - ）は、南アフリカ共和国のプロボクサー。国際ボクシング連盟(IBF)世界スーパーフェザー級王者を2回獲得した。トレーナーは元IBF世界スーパーバンタム級王者ブヤニ・ブング。
来歴

1994年3月6日、20歳でプロデビューした。母国南アフリカを主戦場に試合をこなした。
1999年3月7日、南アフリカスーパーフェザー級王座を獲得。
1999年12月14日、WBCインターナショナル王座に挑戦するが12回判定で敗れた。
2001年11月16日、再度WBCインターナショナル王座に挑戦し、2回TKO勝ちを収めて王座を獲得した。
2004年5月28日、ランディ・スイコ(フィリピン)を判定で下しWBC世界スーパーフェザー級王者マルコ・アントニオ・バレラへの指名挑戦権獲得に成功した。
2005年4月9日、テキサス州エルパソのドン・ハスキンス・コンベンションセンターでWBC世界スーパーフェザー級王者マルコ・アントニオ・バレラと対戦した。結果はバレラの良いところばかりが目立って一方的な試合展開になり、最後はコンビネーションで失神し2回にKO負けを喫した。
2006年12月8日、IBFスーパーフェザー級王座の指名挑戦権を獲得した。
2007年4月20日、IBF世界スーパーフェザー級王者マルコム・クラッセンと対戦し、2-1の判定勝ちで王座を獲得した。
2008年4月12日、カシウス・バロイと対戦し、0-2の判定負けで2度目の防衛に失敗し王座から陥落した。
2010年9月1日、IBF世界スーパーフェザー級王座決定戦でカシウス・バロイと再戦し、12回3-0(119-109、118-110、119-110)の判定勝ちで王座返り咲きに成功した。
2011年1月29日、IBF世界スーパーフェザー級級1位アルヘニス・メンデスが元王者カシウス・バロイを破りファナへの挑戦権を得るが、ファナがメンデスとの防衛戦を行わなかった為、ファナはIBF世界スーパーフェザー級王座を剥奪された。
2012年9月22日、WBCインターナショナルスーパーフェザー級王者シプフォ・タリウィと対戦し12回0-3の判定負けで王座獲得に失敗した。
2013年3月2日、ナミビアのウイントフックのウイントフック・カウンティー・クラブ・リゾートで元WBA世界ライト級王者パウルス・モーゼスと対戦し4回TKO負けで王座獲得に失敗した。
2013年9月22日、元IBF世界スーパーバンタム級王者タカラニ・ヌドロブとWBAパンアフリカンスーパーフェザー級王座決定戦を行い12回3-0の判定勝ちでランカー復帰を賭けたサバイバルに成功した。
2013年12月7日、フィンランドで21戦全勝のWBAインターコンチネンタルライト級王者エディス・タトリと対戦し12回0-3の判定負けで王座獲得とサバイバルに失敗し3か月前に復帰したばかりの世界ランキング(WBA)から再びノーランカーになった。
2014年12月13日、ヌコシナチ・ジョイVSレイ・ロリトの前座でマルコム・クラッセンと8年ぶりに再戦する予定だったが、ジョイが負傷したため中止になったためクラッセンとの再戦は無期限延期になったが、クラッセンがライト級に転向したため実現は困難になった。
2016年7月9日、マンチェスターのマンチェスター・アリーナで約6年ぶりの世界挑戦。タイソン・フューリーVSウラジミール・クリチコの前座でWBO世界ライト級王者テリー・フラナガンと対戦しジェイコブ・マトラーラ、ムブレロ・ボティーレ、ディンガン・トベラに次ぐ南アフリカのボクサー史上4人目の世界2階級制覇を目指す予定だったが、フューリーの捻挫で負傷した為イベント自体が延期になったものの翌週の同年7月16日、ウェールズカーディフのアイス・アリーナ・カーディフに場所を移してギレルモ・リゴンドウVSジェームス・ディケンズの前座で対戦しダウンを2度奪われ12回0-3(3者共に106-120)の判定負けを喫し上記のボクサーに次ぐ4人目の2階級制覇に失敗した。
獲得タイトル

南アフリカスーパーフェザー級王座
WBCインターナショナルスーパーフェザー級王座
IBF世界スーパーフェザー級王座2回（うち1回で防衛1）
WBAパンアフリカンスーパーフェザー級王座
SO-02L

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: この項目では、NTTドコモ向けのローカライズモデルであるXperia Ace SO-02Lについて説明しています。ベースモデルについては「Xperia Ace」を、NTTドコモで2013年に発売されたXperia A(エクスペリア エース)については「SO-04E」をご覧ください。
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キャリア: NTTドコモ
製造: ソニーモバイルコミュニケーションズ
発売日: 2019年6月1日
概要
OS: Android OS 9 (Pie) →Android OS 10
CPU: Qualcomm Snapdragon 630 SDM630 2.2GHz + 1.8GHz (オクタコア)
音声通信方式: 3.9G：VoLTE(LTE) 3G：FOMA(W-CDMA) 2G：GSM
データ通信方式: 4G：PREMIUM 4G 3.9G：Xi 3G：FOMA(HSDPA・HSUPA) 2G：GSM 無線LAN(IEEE 802.11a/b/g/n/ac)
形状: ストレート型
サイズ: 約140 × 約67 × 約9.3 mm
質量: 約154 g
連続通話時間: 約1070分(4G+・VoLTE) 約1020分(4G+・VoLTE HD+) 約340分(4G+・VoLTE:ビデオコール) 約700分(3G) 約560分(GSM)
連続待受時間: 約410時間(静止時・4G+) 約530時間(静止時・3G) 約430時間(静止時・GSM)
充電時間: 約130分 (ACアダプタ06または07利用時)
バッテリー: 2700mAh (取り外し不可)
内部メモリ: RAM:4GB Storage(ROM):64GB
外部メモリ: microSD(最大2GB) microSDHC(最大32GB) microSDXC(最大512GB・ソニーモバイル公表)
日本語入力: POBox Plus
FeliCa: FeliCa/NFC(決済対応)
赤外線通信機能: なし
テザリング: あり
Bluetooth: 5.0
放送受信機能: 非対応
外部接続: USB Type-C 3.5㎜イヤホンジャック端子
備考: 電池持ち時間:約125時間
メインディスプレイ
方式: TFT トリルミナスディスプレイ for mobile
解像度: Full HD+ 18:9ワイドディスプレイ (1080×2160ドット)
サイズ: 5.0インチ
表示色数: 約1677色
サブディスプレイ
なし
メインカメラ
画素数・方式: 約1200万画素裏面照射型CMOS Exmor R for mobile
機能: 顔検出オートフォーカス 4K撮影機能 ハイブリッド手ブレ補正(光学式+電子式) スマイルシャッター シーン認識撮影 4コマストーリーモード プレミアムおまかせオート
サブカメラ
画素数・方式: 約800万画素裏面照射型CMOS Exmor R for mobile
機能: 顔検出オートフォーカス 画角約120度超広角レンズ 1080p撮影機能 手ブレ補正(電子式) ポートレートセルフィー ハンドシャッター ディスプレイフラッシュ
カラーバリエーション
: Purple
: White
: Black
■テンプレート / ■ノート ■ウィキプロジェクト
ドコモ スマートフォン Xperia Ace SO-02L（ドコモ スマートフォン エクスペリア エース エスオーゼロニーエル）は、ソニーモバイルコミュニケーションズによって開発された、NTTドコモの第4世代移動通信システム（PREMIUM 4G）・第3.9世代移動通信システム（Xi）・第3世代移動通信システム（FOMA）対応端末である。ドコモ スマートフォン（第2期）のひとつ。
概要

本機種はXperia AceのNTTドコモ向けのローカライズモデルで、XperiaシリーズではX Compact以来のミッドレンジモデルとなる。2019年夏の新商品の1つとして発売され、発表された中では最も一番小さい端末でもある。コンセプトは若年層をターゲットにし、カメラ機能や使いやすさ・コストパフォーマンスに追及する事をアピールしている。
デザインはスタンダードでフラットな従来路線を継承。18:9比率のFHD+ディスプレイを搭載しつつ厳選された素材を採用としながらも幅が67㎜に抑えられており、片手でも操作しやすく設計している。また電源キーには指紋認証センサーが内蔵されている。
カメラでは同時期発売のXperia 1ではトリプルレンズカメラを搭載しているが、本機種では従来通りのシングルカメラとなっている。Xperiaのコンパクトシリーズとしては初の光学式と電子式を組み合わせたハイブリッド手ブレ補正に対応した。インカメラは画角約120度超広角レンズを採用し、広い範囲でも自撮りをする事が可能である。
また本機種では日本国内で発売されたXperiaの中でXZ1シリーズ以来となる3.5㎜イヤホンジャック搭載モデルである。
ボディカラーにはパープル、ホワイト、ブラックの3色を展開する。
但しXperiaシリーズとしては珍しくカメラのシャッターキーが備わっておらず、赤外線やおくだけ充電・放送受信機能も非対応である。
キャッチコピーは「あなたのキモチにFITする。」、「すきなこと、すきなだけ。「楽しい」が生まれる上質コンパクト。」。
なお、NTTドコモにおいては過去2013年5月に同じ読み方のXperia A(エクスペリア エース) SO-04Eが発売されている。その名残りとも言えるSO-04Gの後継機種としての見方も兼ねている。また当初は「docomo with」の適用機種の予定ではあったが料金プランの見直しに伴い、採用を見送られていた[要出典]。
主な機能

| 主な対応サービス |
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| タッチパネル/加速度センサー | PREMIUM 4G/Xi/FOMAハイスピード/VoLTE(HD+対応) | Bluetooth | dカード/おサイフケータイ/NFC/かざしてリンク/トルカ/おくだけ充電 |
| ワンセグ/フルセグ | メロディコール | テザリング | WiFi IEEE802.11a/b/g/n/ac |
| GPS | ドコモメール/電話帳バックアップ | デコメール/デコメ絵文字/デコメアニメ | iチャネル |
| エリアメール/ソフトウェアーアップデート自動更新/生体認証 (指紋／虹彩)/スグ電 | デジタルオーディオプレーヤー(WMA・MP3他)/ハイレゾ音源 | GSM/3Gローミング(WORLD WING) | フルブラウザ/Flash Player |
| Google Play/dメニュー/dマーケット | Gmail/Google Drive/YouTube/Google Photos | バーコードリーダ/名刺リーダ | ドコモ地図ナビ/ドコモ ドライブネット/Google Maps/ストリートビュー |
歴史

2019年5月16日 - NTTドコモ、およびソニーモバイルコミュニケーションズジャパンより公式発表ならびに事前予約受付開始。
2019年6月1日 - 発売開始。
2020年7月6日 - Android OS 10へのバージョンアップ開始。
ソフトウェアアップデート

インカメラでの撮影時、稀に画面のちらつきが発生する不具合を修正。
動画撮影時にフォトライトが点灯したままになる不具合を修正。
セキュリティパッチレベルが2019年6月に更新される。
ビルド番号が53.0.B.1.293から53.0.B.2.50になる。
軽度の不具合を修正ならびに品質改善を実施。
セキュリティパッチレベルが2019年8月に更新される。
ビルド番号が53.0.B.1.293、53.0.B.2.50のどちらかが53.0.B.2.85になる。
軽度の不具合を修正ならびに品質改善を実施。
セキュリティパッチレベルが2019年10月に更新される。
軽度の不具合を修正ならびに品質改善を実施。
セキュリティパッチレベルが2019年12月に更新される。
2020年2月4日のアップデート
軽度の不具合を修正ならびに品質改善を実施。
セキュリティパッチレベルが2020年1月に更新される。
2020年7月6日のアップデート
Android OSのバージョンが10になる。
セキュリティパッチレベルが2020年6月に更新される。
2020年9月7日のアップデート
セキュリティパッチレベルが2020年8月に更新される。
2020年11月9日のアップデート
軽度の不具合を修正ならびに品質改善を実施。
セキュリティパッチレベルが2020年10月に更新される。
2021年1月6日のアップデート
セキュリティパッチレベルが2020年12月に更新される。
2021年3月3日のアップデート
軽度の不具合を修正ならびに品質改善を実施。
セキュリティパッチレベルが2021年2月に更新される。
夢見るテレーズ

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フランス語: Thérèse  rêvant 英語: Thérèse Dreaming
作者: バルテュス
製作年: 1938年
素材: キャンバスに油彩
寸法: 149.9 cm × 129.5 cm (59.0 in × 51.0 in)
所蔵: メトロポリタン美術館、ニューヨーク
『夢見るテレーズ』（ゆめみるテレーズ、フランス語: Thérèse  rêvant、英語: Thérèse Dreaming）は、ポーランド系フランス人バルテュス（バルタザール・ミシェル・クロソウスキー・ド・ローラ）が描いた1938年の絵画。ニューヨークのメトロポリタン美術館の所蔵品の一つであり、その挑発的な主題と芸術的価値の高さは、メディア、美術史家、心理学者、文化学者の関心を繰り返し集めている。
1936年に、バルテュスは、隣に住む11歳の少女テレーズ・ブランシャールと知り合った。その後の3年間に、バルテュスは彼女をモデルにして多くの絵を描いた。これらの作品は、少女の思索めいた表情などが正しく描写されている。その中の2枚で、テレーズは片足を上げて、白い下着を見せる同じポーズで描かれている。この作品が1937年の『猫と少女』と、1938年の『夢見るテレーズ』である。