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密度行列
背景 - 混合状態 > 単純な記述方法の欠点

混合状態を記述する単純な記述方法は、状態ベクトルとその生起確率を並べて書く、というものである。例えば「確率1/2で |R\rangle 、確率1/2で |L\rangle 」という混合状態であれば、
と状態を記述する。しかしこの記述方法は、実質的に同一（＝観測によって区別できない）の状態が複数の異なる表記を持ってしまうという欠点を持つ石坂 et.al. 12。
このため密度行列という表記方法を採用する必要があるのだが、これについては次章で述べることとし、本節ではまず上述した欠点を具体例で示す。
背景 - 混合状態 > 単純な記述方法の欠点 > 具体例

と定義し、
という状態記述を考えると、s'は前述のsと見かけ上全く異なるにもかかわらず、観測によって両者は区別できない石坂 et.al. 12。すなわち、どのような物理量Aを持ってきても、sでAを観測したときの観測値の確率分布とs'でAを観測したときの観測値の確率分布は同一となる石坂 et.al. 12。
背景 - 混合状態 > 単純な記述方法の欠点 > 証明

実際、任意の観測値aに対し、
であり、
が成立するので両者は等しい。ここでPaはaの固有空間への射影である。
密度行列

密度行列は、混合状態を数学的に記述する為の道具立てであり、しかも上述した単純な記述方法のような欠点を持たない事である。
本章では、密度行列の定義とその性質を述べ、次章において単純な記述方法の欠点が解消されている事を見る。
密度行列 > 数学的考察

密度行列の概念を導入する前準備として、簡単な数学的考察を行う。
系が純粋状態 |\phi \rangle にあるとき、物理量 {\hat {A}}を観測すると、観測値の期待値は
となる。これを変形すれば以下のようになる：
ここで |\psi _{1}\rangle 、 |\psi _{2}\rangle 、…は完全正規直交系であり、 \mathrm {tr} ({\hat {A}}|\phi \rangle \langle \phi |) は行列 {\hat {A}}|\phi \rangle \langle \phi |のトレース (trace) である。
したがってより一般に「p1の確率で |\phi _{1}\rangle 、p2の確率で |\phi _{2}\rangle 、…」という混合状態を観測すればその期待値は
である。
そこでこの混合状態の密度演算子を対角行列
によって定義し、その行列表示を密度行列と呼ぶことにすると、混合状態にある際の {\hat {A}}の観測値の期待値は
という簡単な形で書き表す事ができる。以上のことから、密度行列は混合状態にある系の観測値の期待値を計算するのに便利である。
密度行列 > 定義

以上を踏まえた上で、密度行列とその関連概念を以下のように定義する。
密度行列 > 定義 > 密度行列の厳密な定義

状態空間上の完全正規直交系 |\psi _{1}\rangle 、 |\psi _{2}\rangle 、…に対し、状態空間における |\psi _{k}\rangle 方向の射影作用素をPkとするとき、
という形で表記できる演算子  \rho  を密度演算子 (density operator )もしくは密度行列 (density matrix )  という。（上式右辺の収束はトレースノルムに関するものである新井08）。
なお、射影作用素Pkはブラ-ケット記法では
と書けるので、上述の定義は前節で述べた定義と実質的に一致する。しかしブラ-ケット記法は文脈により数学的な定式化方法が異なるので、本節では定義を厳密に記述する為、射影作用素Pkを用いて密度行列を定義した。
また上の定義では、 |\psi _{1}\rangle 、 |\psi _{2}\rangle 、…が正規直交系をなしている事を仮定したが、必ずしもこれは必須ではない。しかし正規直交ではない |\psi _{1}\rangle 、 |\psi _{2}\rangle 、…に対して同様に密度行列を定義したとしても、必ず完全正規直交基底の表現に書き換えられる事が知られている（次節の別定義との同値性から従う）。
密度行列 > 定義 > 別定義

\rho が上述したように書ける必要十分条件は、以下の3つを満たす事が知られている新井08：
\rho は有界な自己共役作用素
\rho は非負の作用素である。すなわち \langle \psi |\rho |\psi \rangle \geq 0が状態空間上の任意の状態ベクトル |\psi \rangle に対して成立する。
\mathrm {tr} (\rho )=1
よってこの3条件を満たす事を密度行列の定義としても良い。
なお、 \mathrm {tr} (\rho )は状態空間上の完全正規直交系 |\psi _{1}\rangle 、 |\psi _{2}\rangle 、…を用いて
により定義されるH13。この値は完全正規直交系の取り方に依存しない為、well-definedであるH13。
本節の方法で定義した密度行列を前節の(M1)式の形で表す事を、密度行列のシャッテン分解という新井08。
密度行列 > 定義 > 純粋状態の定義

状態ベクトル |\psi \rangle に対し、状態空間における |\psi \rangle 方向の射影作用素をPψとする。
密度行列が何らかの純粋状態の状態ベクトル |\psi \rangle を用いて
と書ける時、 \rho は純粋状態にあるというH13。前節で述べたように、ブラ-ケット記法では上式は
を意味する。
密度行列 > 観測 > 観測の期待値

密度演算子 \rho と有界な自己共役作用素
 {\hat {A}}に対し、  \mathrm {tr} (\rho {\hat {A}})、 \mathrm {tr} ({\hat {A}}\rho )が定義可能で
が成立することが知られているH13。
既に述べたように、密度行列 \rho で表現される混合状態において {\hat {A}}を観測した際の観測値の期待値はこの値になる。
密度行列 > 観測 > 波束の収縮

密度行列 \rho で記述される混合状態に対して物理量 {\hat {A}}を観測した結果、 {\hat {A}}の固有値λを得たとすると、波束の収縮が起こり、密度行列は
になるH13。
密度行列 > 密度行列集合の凸性

密度行列の全体の集合は凸集合である事が知られている。すなわち、 \rho _{1}、 \rho _{2}を密度行列とし、uを0≦u≦1満たす実数とする時、 \rho _{1}、 \rho _{2}の重ね合わせ
も密度行列であるH13。
また、この凸集合の「端っこ」にあるのは純粋状態である。すなわち \rho が純粋状態である必要十分条件は、
を満たす密度行列 \rho _{1}、 \rho _{2}\neq \rho _{1}、および実数0<u<1が存在しない事であるH13。
密度行列 > 密度行列集合の凸性 > 注意

上で定義した重ね合わせの概念は、状態ベクトルの重ね合わせとは異なる概念である。実際、一般には
であるH13。
両者を区別するため、状態ベクトルの重ね合わせをコヒーレントな重ね合わせ、密度行列の重ね合わせをインコヒーレントな重ね合わせというH13。
密度行列の公理的特徴づけ

本章では密度行列を全く別の角度から公理的に特徴づける。そしてこの特徴づけができる事の結果として、前述した単純な表記方法の持つ欠点が密度行列では解消されている事を見る。
密度行列の公理的特徴づけ > 公理的特徴付け

Aを物理量、すなわち状態空間上の自己共役作用素であるとする。
今何らかの量子力学的な系が与えられていたとし、この系でAを観測した観測値の期待値を
と書くことにする。なお系の具体的な状態は問わない。したがって系が純粋状態であっても混合状態であってもよい。
E(A)は自己共役作用素Aに実数を対応させる関数
とみなす事ができるが、物理的に考えると、この関数は次の2性質を満たさねばならないはずである。なお以下でIは単位行列である。さらにAが非負であるとは、任意の状態ベクトル |\psi \rangle に対し \langle \psi |A|\psi \rangle \geq 0が成立する事を言う：
なぜこれらの条件が要請されるかというと、単位行列Iの固有値は全て1なので、Aを観測した結果は常に1でなければならない（＝条件(1)）。またAが非負になるにはその固有値（や連続スペクトル）が全て非負になる場合だけなので、 E(A)\geq 0が成立しなければならない（＝条件(2)）。
さらに関数 E(A)が以下の連続性を満たしている事を要請する：
ここで E(A_{n})\to E(A)は実数としての収束であり、 A_{n}\to AはL2ノルムに関するweak-*収束である。
このとき次が成立する事が知られている：
定理 ― 有界な自己共役作用素Aに実数を対応させる線形汎関数 E~:~A\mapsto \mathbf {R} が(1)、(2)、(3)をすべて満たす必要十分条件は、
を満たす密度行列ρが存在する事であるH13。しかもそのような密度行列は一意に定まるH13。
密度行列の公理的特徴づけ > 欠点が解消されている事

前の章で述べたように、混合状態を単純な方法で記述した場合、見かけ上の記述が異なるにもかかわらず、実質的に同一の量子状態を表している（＝観測結果では両者を区別できない）、という事が起こりうる。
しかし密度行列を用いて混合状態を記述した場合にはこのような問題は生じない。
実際、２つの量子状態が実質的に同一である（＝観測結果では両者を区別できない）という事は、この２つの量子状態に対する関数 E(A)が同一であるということを意味し、 E(A)が同一であるという事は対応する密度行列ρが同一だという事を意味するからである。したがって実質的に同一の量子状態が相異なる２つの密度行列で表示できる事はありえない。
純粋状態を記述する上での数学的利点

本項では密度行列を、混合状態を記述する上での便利な道具立てとして導入した。しかし純粋状態を記述する際にも密度行列は有効に働く。
これは状態ベクトル表記もやはり、（位相以外にも差がある）全く別の状態ベクトルが、同一の純粋状態を表す場合があるからである。前述のように密度行列であればこうした問題は生じない。
状態ベクトルに対してこの問題が生じるのは、合成系の場合である。２つの系を合成した場合、合成系の状態ベクトルは、各々の系の状態ベクトル |\psi _{1}\rangle 、 |\psi _{2}\rangle のテンソル積である：
位相にしか差がない２つの状態ベクトルは同一の物理状態を表すので、
と
は同一の物理状態を表す。しかしθが0でない限り、
を満たすαは存在しない。
すなわち |\Phi \rangle と |\Psi \rangle は（位相以外にも差がある）全く別の状態ベクトルであるにもかかわらず、同一の量子状態を表す。
純粋状態を記述する上での数学的利点 > 密度行列による問題解決

これに対し、密度行列を利用した場合は、上述の問題は生じない。そもそも、上述の問題が生じたのは、状態ベクトルに位相分の自由度
が存在したからである。しかし密度行列で記述した場合、純粋状態は
という形式なので、位相分の自由度は消え去る：
よって前述の問題はそもそも生じない。
フォン・ノイマンエントロピー

密度行列は何らかの混合状態を表し、混合状態とは純粋状態の集合に何らかの確率分布を付与したものである。よってこの確率分布に対して情報理論におけるシャノンエントロピー（情報量）を定義することができ、これにボルツマン定数をかけたものを密度行列のフォン・ノイマンエントロピーという。本項ではまず、シャノンエントロピーの概念を復習し、これをベースにフォン・ノイマンエントロピーの概念を定義する。
フォン・ノイマンエントロピー > シャノンエントロピーとは

情報理論では、確率1/2で表がでるコインを単位として、事象の確率がコイン何枚分に相当するかを考える。例えば確率1/8=(1/2)3で起こる事象があったとき、この確率はコイン3枚全てが表になる確率に相当するので、この事象の「自己情報量」は
であると定義する。より一般に、確率pで起こる事象があった場合、この事象の底aに対する自己情報量を
により定義する。コインを単位にする場合は、底のaは2である。
また値1、2、3、…を取る確率変数Xがあった時、X=jであるという事象の自己情報量は
であるので、Ljの期待値
を定義でき、この値をXの底aに対する情報量、もしくは底aに対するシャノンエントロピーという。
ただし \Pr[X=j]=0である項に関しては、
であるので、
とみなす。
本項で重要なのは底aが自然対数eの場合なので、底eに対するシャノンエントロピーを単にシャノンエントロピーと呼び、
と略記する。
フォン・ノイマンエントロピー > フォン・ノイマンエントロピーの定義 > 定義

|\psi _{1}\rangle 、 |\psi _{2}\rangle 、…を完全正規直交系とする。密度行列
に対し、 \rho のフォン・ノイマンエントロピーを S(\rho )を
と呼ぶ。ここでkBはボルツマン定数である。
なおシャノンエントロピーの場合と同様、上述の定義で p_{j}\log _{\mathrm {e} }p_{j}=0とみなす。
フォン・ノイマンエントロピー > フォン・ノイマンエントロピーの定義 > 別定義

密度行列 \rho に対し、作用素解析の手法により
を定義する事ができ、
によりフォン・ノイマンエントロピーを定義する事ができる新井08。この定義は前述した定義と一致する新井08。
フォン・ノイマンエントロピー > 性質

任意の密度行列 \rho に対し、フォン・ノイマンエントロピーは
を満たす。
また、S(ρ)=0となる必要十分条件は \rho は純粋状態にある事であるH13。したがってフォン・ノイマンエントロピーは純粋状態からの「ズレ」を表す量だと解釈できる。
フォン・ノイマンエントロピーは通常の観測（射影観測）を行った場合には、増加するかも知れないが、減少する事はない。しかしより一般的な観測をした場合には減少する場合がある。
量子相互作用を混合系の中で消去することにより、観測は「情報を減少させる」。—量子もつれ, einselection, や量子デコヒーレンスを参照。すなわち孤立していない系のフォン・ノイマンエントロピーを減少させる事はできるが、これは系の外部のフォン・ノイマンエントロピーを上昇させている場合のみであり、系の内外のフォン・ノイマンエントロピーは減少しない。熱力学の第二法則、熱力学と情報理論のエントロピー（英語版）(Entropy in thermodynamics and information theory)を参照。
時間発展

密度演算子の時間発展は、次のフォン・ノイマン方程式 (von Neumann equation ) で記述される。フォン・ノイマン方程式は古典論におけるリウヴィル方程式 (Liouville equation ) に対応するので、リウヴィル＝フォン・ノイマン方程式 (Liuville–von Neumann equation)、あるいは単に（量子）リウヴィル方程式とも呼ばれる。
i\hbar {\partial {\hat {\rho }} \over {\partial t}}=[{\hat {H}},{\hat {\rho }}]={\hat {H}}{\hat {\rho }}-{\hat {\rho }}{\hat {H}}
ここで ħ = h/2π は換算プランク定数（h はプランク定数）、 {\hat {H}} はハミルトニアン、括弧 [·,·] は交換子である。
フォン・ノイマンの式は、純粋状態（状態ベクトル）の時間発展を記述するシュレーディンガー方程式
{\begin{aligned}i\hbar {\partial |\Psi _{k}\rangle  \over {\partial t}}&={\hat {H}}|\Psi _{k}\rangle ,\\-i\hbar {\partial \langle \Psi _{k}| \over {\partial t}}&=\langle \Psi _{k}|{\hat {H}},\end{aligned}}
と密度演算子の定義式だけを用いて導出できる。ここでブラ・ベクトル ⟨Ψ| はケット・ベクトル |Ψ⟩ の双対であること ⟨Ψ| = |Ψ⟩† に注意。
時間発展 > 統計力学への応用

統計力学においては、状態のアンサンブルを混合状態と考えることができる。量子統計力学では、あるハミルトニアンの各エネルギー固有状態が混合していると考えて密度行列を表現することがよくある。
密度行列 ρ は、たとえば混合の比率がカノニカル分布で表せるとすると、
\mathbf {\rho } ={\frac {\mathrm {e} ^{-\beta H}}{\operatorname {Tr} (\mathrm {e} ^{-\beta H})}}
グランドカノニカル分布では、
\rho ={\frac {\mathrm {e} ^{-\beta H_{\mathrm {G} }}}{\operatorname {Tr} (\mathrm {e} ^{-\beta H_{\mathrm {G} }})}}=\mathrm {e} ^{\beta (\Omega -H_{\mathrm {G} })}
で表される。ここで β = 1/kBT は逆温度、kB はボルツマン定数、Ω はグランドポテンシャル、HG はグランドカノニカル分布でのハミルトニアンである。
このときオブザーバブルの期待値 ⟨A⟩ は、
\langle A\rangle =\operatorname {Tr} \{\rho A\}={\frac {\operatorname {Tr} \{\mathrm {e} ^{-\beta H}A\}}{\operatorname {Tr} \{\mathrm {e} ^{-\beta H}\}}}
と書くことができる。特に A が恒等演算子 A = Id の場合、
\langle \operatorname {Id} \rangle ={\frac {\operatorname {Tr} \{\mathrm {e} ^{-\beta H}\operatorname {Id} \}}{\operatorname {Tr} \{\mathrm {e} ^{-\beta H}\}}}={\frac {\operatorname {Tr} \{\mathrm {e} ^{-\beta H}\}}{\operatorname {Tr} \{\mathrm {e} ^{-\beta H}\}}}=1
を満たす。また、A がハミルトニアン A = H の場合、ハミルトニアンの固有値を {Ei} とすれば、
\langle H\rangle ={\frac {\operatorname {Tr} \{\mathrm {e} ^{-\beta H}H\}}{\operatorname {Tr} \{\mathrm {e} ^{-\beta H}\}}}={\frac {\sum _{i}E_{i}\mathrm {e} ^{-\beta E_{i}}}{\sum _{i}\mathrm {e} ^{-\beta E_{i}}}}
と書き換えられる。
量子リウヴィル方程式、モーヤル方程式

密度行列演算子は相空間の中でも実現される。ウィグナー函数の下では、等価なウィグナー函数への密度行列変換は、
である。このウィグナー函数の時間発展の方程式は、上記のフォン・ノイマン函数のウィグナー変換である。
ここに H(q,p) はハミルトニンであり、{ { •,• } } はモーヤルの括弧（英語版）(Moyal bracket)、量子交換子の変換関係である。
ウィグナー函数の発展方程式は、古典極限の発展方程式、古典物理学のリウヴィル方程式の類似である。プランク定数 ħ が 0 となる極限では、W(q,p,t) は相空間の古典リウヴィル確率分布函数へと還元される。
古典リウヴィル方程式は、偏微分方程式の特性曲線法を使い解くことができ、特性曲線はハミルトン方程式である。同じように、量子力学でのモーヤル方程式は、量子特性曲線法（英語版）(quantum characteristic)を用いて解、すなわち、相空間のモーヤル積（英語版）(Moyal−product)を求めることができる。実践的には、解を求める方法は異る方法を用いる。
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量子状態
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リウヴィルの定理 (物理学)
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量子測定理論
見沼自然公園

地図
見沼自然公園（みぬましぜんこうえん）は、埼玉県さいたま市緑区に所在する公園である。さぎ山記念公園と隣接している 。
概要

東京ドームの約2.3倍の面積をもつ公園で、広大な芝生広場がある。見沼代用水東縁と加田屋川に挟まれたエリアにあり、かつて見沼の一部であった。見沼を干拓した井沢弥惣兵衛の銅像が園内にある。大きな修景池も設けられており、かつて見沼にも生息した動植物を観察することができる。
データ

敷地面積 - 109,000平方メートル
開園 - 1994年（平成6年）3月31日。（旧浦和市の公園として開園）。
駐車場 - 198台
園内

芝生広場
自然観察園
ゲートボール場
修景池
野鳥の池
所在地

埼玉県さいたま市緑区大字南部領辻450-1
アクセス

JR浦和駅東口から国際興業バス「さいたま東営業所行き」
JR東浦和駅から国際興業バス「さいたま東営業所行き」
いずれも｢さぎ山記念公園｣停留所下車、徒歩5分（さぎ山記念公園の園内を横切る）。
JR大宮駅東口から国際興業バス「さいたま東営業所行き」「浦和美園駅東口行き」「浦和学院高校行き」「浦和東高校行き」
いずれも｢締切橋｣停留所下車、徒歩3分。
井沢弥惣兵衛像
石光真臣

| 石光 真臣 |
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生誕:  1870年6月7日（明治3年5月9日）  日本 熊本藩託麻郡本山村 （現：熊本県熊本市中央区）
死没:   (1937-12-08) 1937年12月8日（67歳没）
所属組織:   大日本帝国陸軍
軍歴:  1888年 - 1925年
最終階級:   陸軍中将
指揮:  東京南部警備司令官 第1師団長
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石光 真臣（眞臣）（いしみつ まおみ、1870年6月7日（明治3年5月9日） - 1937年（昭和12年）12月8日）は、日本陸軍の軍人。陸軍中将従三位勲一等功四級。日露戦争時の諜報活動で知られる石光真清は兄。
略年譜

明治3年（1870年）
明治21年（1888年）
明治23年（1890年）
明治24年（1891年）
明治33年（1900年）
明治36年（1903年）
明治37年（1904年）
明治38年（1905年）
大正5年（1916年）
大正7年（1918年）
大正8年（1919年）
大正9年（1920年）
大正11年（1922年）
大正12年（1923年）
大正14年（1925年）
昭和12年（1937年）
栄典

1892年（明治25年）2月3日 - 正八位
1893年（明治26年）12月16日 - 従七位
1896年（明治29年）5月15日 - 正七位
1919年（大正8年）9月10日 - 従四位
1925年（大正14年）6月24日 - 従三位
1895年（明治28年）12月20日 - 勲六等瑞宝章・功五級金鵄勲章
1919年（大正8年）
5月30日 - 勲二等瑞宝章
12月15日 - 戦捷記章
1920年（大正9年）11月1日 - 勲一等瑞宝章・大正三年乃至九年戦役従軍記章
家族・親族

兄　真澄、安熊、真清（軍人）
姉　真知子、真佐子
妹　真都（橋本卯太郎（大日本麦酒常務ほか）の妻、息子が橋本龍伍）
妻　鶴子（宮城県出身）
長男　真守（実業家）- 四男四女がいる
叔父 野田豁通（軍人）
甥 橋本龍伍
系譜

石光家
東季彦
　┏栃原知定　　　　　　　　　┃
　┃　　　　　　┏石光真澄　　┣━━━東文彦
　┗守家　　　　┃　　　　　　┃　
　　　┃　　　　┣石光真清━菊枝
　　　┣━━━━┫　　　　　　
　　　┃　　　　┣石光真臣　
┏石光真民　　　┃
┃　　　　　　　┗真津
┃　　　　　　　　　┃
┗野田豁通　　　　　┣━━━橋本龍伍━┳橋本龍太郎
　　　　　　　　　　┃　　　　　　　　┃
　　　　　　　　橋本卯太郎　　　　　　┗橋本大二郎
破六韓常

破六韓 常（はろくかん じょう、生没年不詳）は、中国の北魏末から東魏にかけての軍人。字は保年。本貫は附化郡（現在の山西省寿陽県の北）。
経歴

破六韓氏は匈奴の単于の末裔とされる。右谷蠡王潘六奚が魏で没し、その子孫が潘六奚を氏としたが、後世の人が誤り伝えて破六韓氏としたという。正光5年（524年）、一族の破六韓抜陵が乱を起こすと、破六韓常の父の破六韓孔雀はその下で大都督・司徒・平南王となった。のちに孔雀は爾朱栄に降伏して、平北将軍・第一領民酋長となり、死去した。
破六韓常は孔雀の末子であった。沈着で胆力があり、騎射を得意として、北魏の平西将軍に累進した。普泰元年（531年）に高歓が起兵すると、破六韓常は附化郡太守となった。のちに右衛将軍となった。天平3年（536年）6月、万俟普・万俟洛・叱干宝楽らとともに東魏に帰順した。撫軍となり、高歓の征戦に従って車騎大将軍・開府に上り、平陽公に封じられた。のちに洛州刺史に任じられた。太谷道の南に城を築くよう高澄に進言して容れられ、高澄は大司馬の斛律金らを派遣して楊志・百家・呼延の三鎮を築かせた。破六韓常は晋陽に帰ると、太保・滄州刺史を務め、死去した。尚書令・司徒公・太傅・第一領民酋長の位を追贈され、諡を忠武といった。
伝記資料

『北斉書』巻27 列伝第19
『北史』巻53 列伝第41
M53

M53
M53 (天体) - メシエ天体
スネクマ M53 - ジェットエンジン
M53 - グロスフスMG42機関銃のユーゴスラビア版
マハーバリ・シェラ

| マハーバリ・シェラ |
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プロフィール
リングネーム:  シェラ アマンプリート・シン コーヤ マハーバリ・シェラ マハーバリ・ヴェーラ
本名:  アマンプリート・シン・ランダワ
身長:  188cm
体重:  120kg
誕生日:   (1984-10-17) 1984年10月17日（39歳）
出身地:   インド パンジャーブ州 フィーローズプル
所属:  インパクト・レスリング
デビュー:  2011年
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アマンプリート・シン（Amanpreet Singh Randhawa、1984年10月17日 - ）は、インドのプロレスラー。パンジャーブ州フィーローズプル出身。
来歴

2011年12月にTNAがインドに設立したリング・カ・キングに参加。初代リング・カ・キング・ヘビー級王座を決めるトーナメントに出場し、初戦でDr.ニコラス・ディンスモアを破るも準決勝でスコット・スタイナーに敗れてしまっている。
2012年4月21日の収録にてサー・マグナス・ブルータスを破り、ヘビー級王座を戴冠して3代目王者に輝くもこれがリング・カ・キング最後の収録となり、最後の王者になってしまった。
2014年9月下旬にTNAが初のインド人プロレスラーとしてシェラと契約したことを発表。11月12日のImpact Wrestlingにてマニックがレボリューションのリーダーであるジェームス・ストームに紹介するために登場するが、その時は追い払われてしまっている。
2015年1月7日にリングネームをコーヤ（Khoya）に変更するとともに、ジェームス・ストームのレボリューションに加入することが発表。1月23日放送のImpact Wrestlingでタイガー・ウノを相手にリングデビューを果たし、スカイハイで勝利を上げている。
2018年2月、WWEに入団。本名名義であるアマンプリート・シン（Amanpreet Singh）をリングネームにして傘下団体のNXTで活動。9月19日、WWEから解雇される。
2019年4月より再びインパクト・レスリングに所属。
入場曲

Cut You Down - Serg Salinas and Dale Oliver
獲得タイトル

RKK世界ヘビー級王座 : 1回
2015年度グローバル・インパクト・トーナメント
参考サイト

Mahabali Shera's TNA profile
Mahabali Shera's Twitter profile
正修科技大学

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 正修科技大學 Zhēngxiū Kējì Dàxué
 
モットー:  Unto Perfection
種別:  私立
設立年:  1965
所在地:   中華民国 高雄市鳥松区
公式サイト:  www.csu.edu.tw
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正修科技大学（せいしゅうかぎだいがく、Cheng Shiu University of Science and Technology）は、台湾高雄市鳥松区にある科技大学である。
鳥松キャンパスがある。
歴史

1965年「正修工業専科学校」として開校
1979年「正修工商専科学校」と改称
1987年附属進修専科学校を併設
1988年「正修技術学院」と改称
1992年「正修科技大学」と改称
交通アクセス

高雄市バス
60系統
紅30系統(建工幹線）
ピート・ラッツォ

ピート・ラッツォ（Pete Latzo、1902年8月1日 - 1968年7月7日）は、1920年代に活躍したプロボクサー。元世界ウェルター級チャンピオン。アメリカ合衆国ペンシルベニア州出身。
スラブ系。タフなインファイター。
来歴

1919年デビュー。
1926年5月20日、“トイ・ブルドッグ”名王者ミッキー・ウォーカーを判定で破る大番狂わせで世界ウェルター級王者となる。
2度の防衛成功後、1927年6月3日、ジョー・ダンディーに判定で敗れ王座を去った。その後は階級を上げたが、世界タイトルには縁がなかった。
通算戦績

64勝（25KO）31敗52無判定1無効
秦早穂子

| はた さほこ 秦 早穂子 |
| --- | --- |
 『新週刊』1961年5月25日号
生誕:   (1931-07-31) 1931年7月31日（93歳） 東京府豊多摩郡渋谷町（現・東京都渋谷区）
国籍:   日本
出身校:  女子学院高等学校
職業:  映画評論家、随筆家
受賞:  日本映画ペンクラブ賞
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秦 早穂子（はた さほこ、1931年7月31日 - ）は、日本の映画評論家、随筆家。
経歴

東京府豊多摩郡渋谷町（現・東京都渋谷区）生まれ。祖父はシンガーミシン極東支配人を務めた秦敏之。秦敏之は日本初の本格的な洋裁学校であるシンガーミシン裁縫女学院を設立し、妻の秦利舞子が初代院長を務めた。ファッションデザイナーの秦万紀子は早穂子の叔母に当たる。
女子学院高等学校卒業。1957年、雑誌社の特派員という名目でフランスに渡る。帰国後、映画輸入業の新外映に入社。1958年、新外映の買い付け担当としてフランスへ渡る。
1959年半ばに帰国。同年5月、フランソワ・トリュフォー監督の『大人は判ってくれない』がカンヌ国際映画祭で監督賞を受賞し、7月にはクロード・シャブロル監督の『いとこ同志』がベルリン国際映画祭で金熊賞を受賞した。ヌーヴェルヴァーグの時代の到来が明らかとなるが、日本では6月8日から13日にかけて東京の読売ホールで開かれた第2回「フランス映画祭」で『いとこ同志』が上映されただけで、主要作品はいずれもまだ一般公開されていなかった。同年8月22日発売の『ヒッチコック・マガジン』10月号に掲載された鼎談で、秦はいち早くこの新しい映画の潮流を紹介した。
同年10月10日、『いとこ同志』が東和の配給により日本で公開。10月22日発売の『ヒッチコック・マガジン』12月号の誌上で荻昌弘、編集長の中原弓彦らと共に作品を激賞した。
同年秋、フランスに渡ると、映画プロデューサーのジョルジュ・ド・ボールガールの車に乗り、パリ近郊のジョアンヴィルにある撮影所の作業室で、撮影されたばかりの映画のラッシュを見た。部屋には西ドイツからやってきたと思われる女性のバイヤーもいた。「モノクロの画面は光り輝き、ジャン＝ポール・ベルモンドは自由で無造作だった。二十分あまりのラウール・クタールのカメラは鮮烈だった」「これだ、こんな映画を探していたんだ」。秦は「À bout de souffle」（「息切れ」「息せき切って」）というタイトルを「勝手にしやがれ」という邦題にし、買値と配給収入予想額を記した報告書を日本の本社に送った。試写会（11月）が行われる前の決断だった。ジャン＝リュック・ゴダールの『勝手にしやがれ』は本国フランス公開から10日後の1960年3月26日に日本で公開され、世界各国でヒットした。
1960年、ルネ・クレマンの『太陽がいっぱい』を日本に輸入。日本公開（6月11日）にあわせ、主役のアラン・ドロンの来日宣伝を企画するも、ドロン側が安保闘争による政情不安を危惧したため計画は中止となった。同年6月19日、日本に帰国。
同年夏、ゴダールはジュネーヴで撮影した長編第2作『小さな兵隊』のプライベートの試写を開いた。ゴダールに招かれた秦も鑑賞した。同年9月7日、映画倫理規程管理委員会はアルジェリア戦争を扱った『小さな兵隊』の上映禁止を決定した。
1961年、秦は『映画評論』9月号に「『小さい兵隊』メモ帳から―公開禁止になったゴダールの第二作」と題する評論を寄稿。試写の様子をこうあらわした。
同年9月、ゴダールの長編映画『女は女である』がフランスで公開。秦はこれを買い付け、日本では同年12月に公開された。
のち、独立してロアイヤル社、ジャフラ(映画、テレビフィルム輸入業)を設立。以後、半世紀以上にわたって映画の世界に関わる。
2012年、自伝的小説『影の部分』を発表し、日本映画ペンクラブ賞を受賞した。
著書 > 単著

『スクリーン・モードと女優たち』（文化出版局、1973年）
『パリに生きる女たち』（時事通信社、1978年）
『パリの風のなかで』（講談社、1979年）
『東京パリ闘い通り』大和書房、1981年11月10日。
『巴里と女の物語』（PHP研究所、1981年）
『不滅の女たち マルゴ王妃からコレットまで』（文化出版局、1984年）
『「椿姫」と娼婦マリ』（読売新聞社、1986年）
『シャネル 20世紀のスタイル』（文化出版局、1990年）
『おしゃれの平手打ち』（文化出版局、1996年）
『影の部分』リトル・モア、2012年3月26日。ISBN 978-4898153314。
著書 > 共著

『パリ・東京井戸端会議』（岸恵子と共著、読売新聞社、1973年、新潮文庫、1984年）
『映画、輪舞のように』（山田宏一と共著、朝日新聞社、1996年）
著書 > 翻訳

『ぼくの伯父さん』（ジャック・タチ著、三笠書房〈若草文庫〉、1958年）
『エレガンスへの招待』（マギ・ルフ著、婦人画報社、1959年）
『獅子座の女シャネル』（ポール・モラン著、文化出版局、1977年、新版1990年）
『シャネルの生涯とその時代』（エドモンド・シャルル・ルー著、鎌倉書房、1981年）
『リキエル』（ソニア・リキエル著、婦人画報社、1988年）
小林信彦と（1959年）
映画雑誌に掲載された『勝手にしやがれ』（1960年）のポスター
巨泉の発明ジャパンカップ

『巨泉の発明ジャパンカップ』（きょせんのはつめいジャパンカップ）は、1984年4月8日から1989年12月31日までTBSで特別番組として放送されていた、クイズ番組形式の発明コンクール番組である。全9回。
概要

一般人が作った発明品をスタジオで披露し、それが何の発明品なのかをクイズにしていた番組。司会は毎回大橋巨泉が務めていた。
解答者は、男女それぞれのチームに分かれてクイズに挑戦。最初に行っていたのは早押しクイズで、解答がどれだけ正解に近いのかに応じて柔道のように「一本」「技あり」「有効」と判定していた。また、得点は司会の巨泉が決めていた。最後のクイズではチームメイト全員で相談し、統一した答えを出していた。審査員は、番組が紹介した発明品の中から最優秀の「ジャパンカップ賞」、「ユーモア賞」、「ロマン賞」などを選出した。
放送リスト

| 回 | 放送日時 | ゲスト出演者 | 備考 |
| --- | --- | --- | --- |
| 第1回 | 1984年4月8日00（日曜） 19:30 - 20:54 | 森光子、堺正章、中原理恵、佐野洋、黒鉄ヒロシ |  |
| 第2回 | 1984年10月14日（日曜） 19:30 - 20:54 | 森光子、堺正章、中原理恵、佐野洋、黒鉄ヒロシ |  |
| 第3回 | 1985年4月14日0（日曜） 19:00 - 20:54 | 明石家さんま、黒鉄ヒロシ、佐野洋ほか | 『GOGOサンデー』枠で放送 |
| 第4回 | 1985年11月3日0（日曜） 19:00 - 20:54 | 筑紫哲也、秋野暢子、黒鉄ヒロシ、松居直美、明石家さんま | 固有枠名消失後の『GOGOサンデー』枠で放送 |
| 第5回 | 1986年12月31日（水曜） 15:00 - 16:30 | 手塚治虫、三浦友和、片岡鶴太郎 |  |
| 第6回 | 1987年12月27日（日曜） 14:00 - 15:30 | 黒柳徹子、田淵幸一、東山紀之、国生さゆり |  |
| 第7回 | 1988年12月25日（日曜） 15:30 - 17:00 | 片岡鶴太郎、東山紀之ほか |  |
| 第8回 | 1989年12月23日（土曜） 12:00 - 13:30 | 北野大、片岡鶴太郎、江川卓、本木雅弘、楠田枝里子 |  |
| 第9回 | 1989年12月31日（日曜） | 北野大、片岡鶴太郎、江川卓、本木雅弘、楠田枝里子 |  |
藤田三三三

藤田 三三三（ふじた ささみ、1961年10月10日 - ）は、埼玉県出身の俳優。
早稲田大学演劇学科卒業。有限会社プロダクション・タンク所属。
出演 > テレビ > NHK

利家とまつ（2002年、NHK総合）
時々迷々（2009年9月、NHK教育） - 田中先生
出演 > テレビ > 日本テレビ

水曜グランドロマン「それでも僕は母になりたい」（1990年7月18日）
87%（2005年1月 - 3月）
神はサイコロを振らない（2006年1月 - 3月）
ユウキ（2006年8月26日）
ホタルノヒカリ（2007年7月 - 9月）
おせん（2008年4月 - 6月）
スクラップ・ティーチャー〜教師再生〜（2008年10月 - 12月）
出演 > テレビ > TBS

夢で逢いましょう（2005年4月 - 6月）
女系家族（2005年7月 - 9月）
大好き!五つ子GO!!（2005年）
愛の劇場「ラブレター」（2008年11月 - 2009年2月） - 司会者
コウノドリ（20015年10月23日）
出演 > テレビ > フジテレビ

花村大介（2000年）
愛しき者へ（2003年4月 - 6月）
僕と彼女と彼女の生きる道（2004年1月 - 3月）
1リットルの涙
アンフェア（2006年1月 - 3月）
偽りの花園（2006年4月 - 6月）
医龍2（2006年4月 - 6月）
太陽と海の教室（2008年7月 - 9月）
チーム・バチスタの栄光（2008年10月 - 12月）
非婚同盟（2009年1月 - 4月）
ヴォイス〜命なき者の声〜（2009年3月2日） - 東凛大学海外研修プログラムの面接官
出演 > テレビ > テレビ朝日

はみだし刑事情熱系4（1999年11月3日）
相棒2（2004年2月18日） - 刑事
富豪刑事（2005年1月27日）
相棒6（2008年1月30日） - リタイヤウォーカーの息子
出演 > テレビ > CBC

ウルトラシリーズ
ウルトラマンネクサス（2004年）
ウルトラマンメビウス（2006年） - GUYS警備兵
出演 > テレビ > WOWOW

パンドラ（2008年4月・5月）
出演 > テレビ > BS-i

ケータイ刑事 銭形泪 2ndシーズン
出演 > 映画

セクシーエイリアンの逆襲
痴漢白書7～もうひとりの君に
HINOKIO（2005年7月9日、松竹）
出演 > 舞台

近代能楽集
夏の夜の夢
から騒ぎ
十二夜
リア王
夜叉ヶ池（2003年）
出演 > CM（ナレーション）

リーブ21
ワーテックス
氷川神社 (上尾市上)

| 氷川神社 |
| --- | --- |
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所在地:  埼玉県上尾市上454
位置:  北緯35度59分42.5秒 東経139度34分43.6秒﻿ / ﻿北緯35.995139度 東経139.578778度﻿ / 35.995139; 139.578778﻿ (氷川神社 (上尾市上))座標: 北緯35度59分42.5秒 東経139度34分43.6秒﻿ / ﻿北緯35.995139度 東経139.578778度﻿ / 35.995139; 139.578778﻿ (氷川神社 (上尾市上))
主祭神:  素戔嗚命
社格等:  村社
創建:  不詳
別名:  上氷川神社
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氷川神社（ひかわじんじゃ）は、埼玉県上尾市の神社。
歴史

創建年代は不明である。ただ本殿は1673年（延宝元年）に龍山院の盛寿によって建立されていることから、その頃には既に存在していたものと推測される。そういう経緯により、龍山院が別当寺であった。江戸時代は上村をはじめ桶川宿などの5か村の鎮守であった。
1873年（明治6年）、近代社格制度に基づく「村社」に列せられ、明治末年の神社合祀により周辺の25社が合祀された。
交通アクセス

北上尾駅より徒歩21分。
島本和夫

| 基本情報 |
| --- | --- |
国籍:   日本
出身地:  和歌山県
生年月日:   (1930-12-06) 1930年12月6日
身長 体重:  180 cm 69 kg
選手情報
投球・打席:  右投右打
ポジション:  投手
プロ入り:  1948年
初出場:  1949年
最終出場:  1953年
経歴（括弧内はプロチーム在籍年度）
  和歌山県立和歌山商業学校  大陽ロビンス松竹ロビンス (1948 - 1952)  大洋松竹ロビンス洋松ロビンス (1953 - 1954)
 この表について  この表はテンプレートを用いて表示しています。編集方法はTemplate:Infobox baseball playerを参照してください。 ■プロジェクト:野球選手  ■テンプレート  
島本 和夫（しまもと かずお、1930年12月6日 - ）は、和歌山県出身のプロ野球選手。
経歴

和歌山商業から1948年に大陽ロビンスへ入団。1952年は自己最多となる9勝を挙げる。
1953年に球団が合併し大洋松竹ロビンス所属になる。1954年に退団。
詳細情報 > 年度別投手成績

| 年  度 | 球団 | 登板 | 先発 | 完投 | 完封 | 無四球 | 勝利 | 敗戦 | セ丨ブ | ホ丨ルド | 勝率 | 打者 | 投球回 | 被安打 | 被本塁打 | 与四球 | 敬遠 | 与死球 | 奪三振 | 暴投 | ボ丨ク | 失点 | 自責点 | 防御率 | WHIP |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- |
| 1949 | 大陽松竹 | 1 | 1 | 0 | 0 | 0 | 0 | 1 | -- | -- | .000 | 6 | 1.0 | 4 | 0 | 0 | 0 | 0 | 0 | 0 | 0 | 2 | 2 | 18.00 | 4.00 |
| 1950 | 大陽松竹 | 1 | 0 | 0 | 0 | 0 | 0 | 0 | -- | -- | .000 | 22 | 3.0 | 5 | 0 | 6 | 0 | 1 | 3 | 0 | 1 | 9 | 9 | 27.00 | 3.67 |
| 1951 | 大陽松竹 | 14 | 3 | 0 | 0 | 0 | 0 | 3 | -- | -- | .000 | 159 | 34.0 | 39 | 4 | 20 | 0 | 1 | 9 | 0 | 0 | 27 | 21 | 5.56 | 1.74 |
| 1952 | 大陽松竹 | 41 | 25 | 15 | 0 | 0 | 9 | 15 | -- | -- | .375 | 1027 | 234.1 | 235 | 13 | 118 | 0 | 7 | 71 | 1 | 1 | 110 | 96 | 3.68 | 1.51 |
| 1953 | 洋松 | 2 | 0 | 0 | 0 | 0 | 0 | 0 | -- | -- | .000 | 8 | 2.0 | 3 | 0 | 0 | 0 | 0 | 0 | 0 | 0 | 0 | 0 | 0.00 | 1.50 |
| 通算：5年 | 通算：5年 | 59 | 29 | 15 | 0 | 0 | 9 | 19 | -- | -- | .321 | 1222 | 274.1 | 286 | 17 | 144 | 0 | 9 | 83 | 1 | 2 | 148 | 128 | 4.19 | 1.57 |
大陽（大陽ロビンス）は、1950年に松竹（松竹ロビンス）に球団名を変更
詳細情報 > 背番号

26 （1948年 - 1949年）
27 （1950年）
21 （1951年 - 1954年）
池田昭代

池田昭代（いけだ あきよ、1965年8月31日 -）は、日本のアナウンサー。鹿児島県出身。
概要

言葉を大切に語る。文字に声を与えることで広がる言葉の世界を、聴き手と共有する。言葉を伝える手段について変化を恐れない。語りたい事柄に出会えば、自ら取材し原稿に起こす。
経歴と人物

KTS（鹿児島テレビ）報道番組のアナウンサーとして6年間在籍。
退社後、言葉を語ることの可能性をひろげるため、子供を対象に昔話を語り聴かせる活動を10年以上続けながら、難解な言葉で歌われる奄美の島唄のライブにストーリーテラーとして参加。
ジョルジュ・バタイユ原作『マダムエドワルド』をハイブランドのドレスをまとい朗読するビジュアルリーディングショー、情熱的な音色のバンドネオンと共演し、愛を求める女性の心情を詩や物語を語ることで表現し、新しい可能性を体現し続けてきた。
最近では、地元鹿児島の英雄である西郷イトを題材に「上町（かんまち）ことばで語る 、西郷イトの物語」をシリーズ化。上町ことばとは、かつて薩摩の上流階級の女性が使っていた優美な薩摩ことばで、地元の高齢者から池田が学び習得した池田独自の語り口である。
『源氏物語』や『平家物語』を題材に、邦楽を伴奏にした新たな境地を開くと共に、フジテレビ・エグゼクティブディレクターの三宅恵介を演出家に迎え、更なる境地を目指している。また、客船飛鳥IIのゲストエンターテイナーとして琵琶や三味線と1対1のコラボレーション「源氏物語」「徒然草」を披露し好評を博した。
声、しぐさ、衣装にも心をくだき、聴き手の感性を刺激する語りのパフォーマンスを続けている。
竹内啓二

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: 実業家の「竹内啓治」とは別人です。
|  日本の政治家竹内 啓二たけうち けいじ |
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生年月日:   (1954-05-18) 1954年5月18日（70歳）
出生地:  愛知県知多郡阿久比町大字植大
出身校:  愛知大学法経学部経済学科
前職:  有限会社野崎殖産取締役
所属政党:  無所属
  愛知県阿久比町長
当選回数:  5回
在任期間:  2002年12月18日 - 2022年12月17日
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竹内 啓二（たけうち けいじ、1954年5月18日 - ）は、日本の政治家。元愛知県阿久比町長（5期）。
来歴

愛知県知多郡阿久比町大字植大生まれ。阿久比町立南部小学校、阿久比町立阿久比中学校、愛知県立半田高等学校卒業。1977年（昭和52年）3月、愛知大学法経学部経済学科卒業。同年4月、家業の織布業の野崎織産へ入社。1989年（平成元年）、有限会社野崎殖産を設立。取締役に就任。1994年（平成6年）、日本青年会議所愛知ブロック副会長に就任。
2002年（平成14年）12月1日に行われた阿久比町長選挙に立候補。日本共産党の推薦を受けた現職の石川桂、自民党・民主党・公明党の推薦を受けた川元嘉伸らを破り、初当選を果たした（竹内：5,440票、石川：4,344票、川元：4,260票）。投票率は74.18％。
2014年（平成26年）、4期目の当選。
2018年（平成30年）5月14日、愛知県町村会会長に就任。同年6月15日、全国町村会副会長に就任。同年11月25日に行われた阿久比町長選挙で5期目の当選。
沼田静治

沼田 静治（ぬまた せいじ、1851年5月14日（嘉永4年4月14日） - 没年不明）は、日本の実業家、兵庫県の大地主。志方銀行頭取。国包銀行取締役。広尾金融社長。族籍は兵庫県平民。
人物

兵庫県人・沼田惣左衛門の長男。1870年、家督を相続する。住所は兵庫県印南郡東志方村（現・志方町）。
家族

父・惣左衛門
妻・ふき（1857年 - ?、兵庫、岡本保左衛門の妹）
二男・十郎（1883年 - ?、志方銀行頭取） - 1926年、家督を相続する。
三男
四男
孫
茨城県道14号筑西つくば線

| 主要地方道 |
| --- | --- |
    
茨城県道14号 筑西つくば線 主要地方道 下館つくば線
地図

総延長: 20.978 km
実延長: 20.978 km
制定年: 1920年4月1日
起点: 筑西市直井【北緯36度18分58.6秒 東経139度59分42.9秒﻿ / ﻿北緯36.316278度 東経139.995250度﻿ / 36.316278; 139.995250﻿ (県道14号起点)】
終点: つくば市北条【北緯36度10分47.0秒 東経140度4分52.4秒﻿ / ﻿北緯36.179722度 東経140.081222度﻿ / 36.179722; 140.081222﻿ (県道14号終点)】
接続する 主な道路 （記法）:  国道125号
■テンプレート（■ノート ■使い方） ■PJ道路
茨城県道14号筑西つくば線（いばらきけんどう14ごう ちくせいつくばせん）は、茨城県筑西市からつくば市に至る県道（主要地方道）である。
概要

筑西市（旧下館市）中心部から、筑西市明野地区を経由し、筑波山の麓のつくば市北条地区までをほぼ直線的に結ぶ延長約21キロメートル (km) の路線である。
概要 > 路線データ

起点：茨城県筑西市直井537番1地先（茨城県道7号石岡筑西線交点〈横島交差点〉）
終点：茨城県つくば市北条5286-2番（国道125号交点〈内町下交差点〉）
総延長：20.978 km
重用延長：なし
未供用延長：なし
実延長：20.978 km
自動車交通不能区間延長：なし
歴史

ウィキソースにの原文があります。
1919年に公布された旧道路法（大正8年法律第58号）の1920年（大正9年）4月1日施行を受けて、茨城県が施行当日に告示した県道を一次認定する112路線のうちの一路線である。1952年（昭和27年）12月1日に現・道路法（昭和27年6月10日法律第180号）が施行されたのに伴い、旧道路法が同日廃止されたのを受けて、後日、茨城県でも茨城県告示で旧道路法に基づく県道のほとんどが廃止されたが、本路線は廃止されず、旧道路法に基づく路線認定当時から今日まで存続する数少ない路線の一つとなった。路線認定当初は下館北條線（下館北条線）という路線名称であったが、のちに下館筑波線に変わり、つくば市の誕生により下館つくば線、さらに平成の大合併を経て現在の筑西つくば線に改称された。