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固有振動
代表的な振動系の固有振動 > 単振り子の固有振動

単振り子は微小振動をしているとき水平面内で単振動をしているとみなすことができる。おもり(質点とみなす)の質量をm、糸の長さをℓとする。糸が鉛直線となす角度θが十分小さいとき、水平方向にx軸をとると変位は
x=l\sin \theta \approx l\theta  … (2-1)
水平方向の力は
F=-mg\sin \theta \approx -mg\theta  … (2-2)
物体の加速度をxの時間tによる2階微分で表すと、ニュートンの運動方程式は
m{d^{2}x \over dt^{2}}=F … (2-3)
である。(2-1)、(2-2)、(2-3)から
-mg\theta =ml{d^{2}\theta  \over dt^{2}}
{d^{2}\theta  \over dt^{2}}={-{g \over l}\theta } … (2-4)
を得る。この2階微分方程式を解くと一般解は
\theta =A\sin(\omega t+\phi ) … (2-5)
となる。ただし A,\omega ,\phi は定数で \omega ={\sqrt {g/l}}である。このときのωが単振り子の固有角振動数である。
代表的な振動系の固有振動 > 弦の固有振動

線密度ρ(kg/m)で張力T(N)で引っ張られている弦に関して、 v={\sqrt {T/\rho }}とおくと
{\frac {{\partial }^{2}y}{\partial x^{2}}}={1 \over {v^{2}}}{\frac {{\partial }^{2}y}{\partial t^{2}}}
の波動方程式を得る。この波動方程式を解くと、
y_{n}(x,t)=A_{n}\sin {n\pi x \over l}\sin({\omega _{n}t+\phi _{n}})\quad (n=1,2,3,\ldots )… (3-1)
このような各 y_{n}(x,t)を基準モードという。また各y(x,t)は線形微分方程式の解であるから、それらの和もまた解である。したがって一般解は
y(x,t)=\sum _{n=1}^{\infty }A_{n}\sin {n\pi x \over l}\sin({\omega _{n}t+\phi _{n}}) … (3-2)
(3-1)においてn=1,2,3の基準モードは右図のような振動を示す。
またこの系における固有角振動数は
である。
代表的な振動系の固有振動 > 気柱の固有振動

空気の密度をρ(g/㎥)、体積弾性率をK(N/㎡)、 v={\sqrt {K/\rho }}とする。ここでは開口で実際に生じる開口端補正を無視して考える。
代表的な振動系の固有振動 > 気柱の固有振動 > 一端が閉口で他端が開口の管

{\frac {{\partial }^{2}y}{\partial x^{2}}}={1 \over {v^{2}}}{\frac {{\partial }^{2}y}{\partial t^{2}}}
の波動方程式を得る。この波動方程式を解くと、
y_{n}(x,t)=A_{n}\sin {(2n-1)\pi x \over 2l}\sin({\omega _{n}t+\phi _{n}})\quad (n=1,2,3,\ldots )
また各y(x,t)は線形微分方程式の解であるから、それらの和もまた解である。したがって一般解は
y(x,t)=\sum _{n=1}^{\infty }A_{n}\sin {(2n-1)\pi x \over 2l}\sin({\omega _{n}t+\phi _{n}})
この系における固有角振動数は
である。
代表的な振動系の固有振動 > 気柱の固有振動 > 両端が開口の管

{\frac {{\partial }^{2}y}{\partial x^{2}}}={1 \over {v^{2}}}{\frac {{\partial }^{2}y}{\partial t^{2}}}
の波動方程式を得る。この波動方程式を解くと、
y_{n}(x,t)=A_{n}\cos {n\pi x \over l}\sin({\omega _{n}t+\phi _{n}})\quad (n=1,2,3,\ldots )
また各y(x,t)は線形微分方程式の解であるから、それらの和もまた解である。したがって一般解は
y(x,t)=\sum _{n=1}^{\infty }A_{n}\cos {n\pi x \over l}\sin({\omega _{n}t+\phi _{n}})
この系における固有角振動数は
である。
付録 > (1-4)式が(1-3)式の解であることの証明

{dx \over dt}=A\omega \,\cos(\omega t+\phi )
{d^{2}x \over dt^{2}}=-A\omega ^{2}\,\sin(\omega t+\phi )=-\omega ^{2}x … (1-5)
(1-2)と(1-5)から
-m\omega ^{2}x=-kx … (1-6)
(1-6)式で m\omega ^{2}=kを満足していれば解であることがいえる。
付録 > (2-5)式が(2-4)式の解であることの証明

{d\theta  \over dt}=A\omega \,\cos(\omega t+\phi )
{d^{2}\theta  \over dt^{2}}=-A\omega ^{2}\,\sin(\omega t+\phi )=-\omega ^{2}\theta  … (2-6)
(2-4)と(2-6)から
-\omega ^{2}\theta =-{g \over l}\theta  … (2-7)
(2-7)式で \omega ^{2}={g \over l}を満足していれば解であることがいえる。
付録 > 弦に関する波動方程式 > 波動方程式の導出

線密度ρ(kg/m)で張力T(N)で引っ張られている弦がXY平面上にあるとする。その弦のxとx+δxの微小部分について考える。位置xにおける弦の接線とx軸のなす角を \theta _{x}、位置x+δxにおける弦の接線とx軸のなす角を \theta _{x+\delta x}とすると張力 T_{A}と T_{B}のx方向成分、y方向成分は次のように表すことができる。
T_{A}^{x}=-T\cos \theta _{x}
T_{A}^{y}=-T\sin \theta _{x}
T_{B}^{x}=T\cos \theta _{(x+\delta x)}
T_{B}^{y}=T\sin \theta _{(x+\delta x)}
したがってy方向の力 F_{y}は
F_{y}=T_{A}^{y}+T_{B}^{y}=T\sin \theta _{(x+\delta x)}-T\sin \theta _{x} … (3-1)
ここで T\sin \theta _{(x+\delta x)}にテイラー級数展開を適用すると
T\sin \theta _{(x+\delta x)}=T\sin \theta _{x}+{\frac {\partial T\sin \theta _{x}}{\partial x}}\delta x+{\frac {{\partial }^{2}T\sin \theta _{x}}{2\partial x^{2}}}(\delta x)^{2}+\cdots
δxは微小であるため2次以上の項を無視できる。よって
T\sin \theta _{(x+\delta x)}=T\sin \theta _{x}+{\frac {\partial T\sin \theta _{x}}{\partial x}}\delta x … (3-2)
(3-2)を(3-1)に代入すると、
F_{y}=T\sin \theta _{x}+{\frac {\partial T\sin \theta _{x}}{\partial x}}\delta x-T\sin \theta _{x}={\frac {\partial T\sin \theta _{x}}{\partial x}}\delta x
θ十分に小さいとき \sin \theta \approx \tan \theta と近似できる。また \tan \theta ={\frac {\partial y}{\partial x}}と置き換えられるから
F_{y}=T{\frac {{\partial }^{2}y}{\partial x^{2}}}\delta _{x} … (3-3)
線分 \delta sの質量は \rho \delta sであるから[ニュートンの運動方程式は
T{\frac {{\partial }^{2}y}{\partial x^{2}}}\delta x=\rho \delta s{\frac {{\partial }^{2}y}{\partial t^{2}}}
δyが小さいから \delta s\approx \delta x ,さらに v= {\sqrt {T \over \rho }}とおくと
{\frac {{\partial }^{2}y}{\partial x^{2}}}={1 \over {v^{2}}}{\frac {{\partial }^{2}y}{\partial t^{2}}} … (3-4)
の波動方程式を得る。
付録 > 弦に関する波動方程式 > 波動方程式の解法

波動方程式を解くために、変数分離法を用いる。
関数y(x,t)がxの関数X(x)とtの関数T(t)の積の形で表されると仮定して
y(x,t)=X(x)T(t)… (3-5)
とおく。(3-5)を(3-4)に代入して整理し、両辺をX(x)T(t)でわると
{1 \over {X(x)}}{\frac {{d}^{2}X(x)}{dx^{2}}}={1 \over {v^{2}T(t)}}{\frac {{d}^{2}T(t)}{dt^{2}}}… (3-6)
このとき左辺はxのみの関数、右辺はtのみの関数であり、xとtは独立変数である。両辺が等しいということは両辺の値が定数であるということになる。この定数をKとおくと(3-6)から
{\frac {{d}^{2}X(x)}{dx^{2}}}-KX(x)=0… (3-7)
{\frac {{d}^{2}T(t)}{dt^{2}}}-Kv^{2}T(t)=0… (3-8)
と書きかえられる。
xについての方程式 {\frac {{d}^{2}X(x)}{dx^{2}}}-KX(x)=0… (3-7)を解く。
ⅰ)K＝0のとき
{\frac {{d}^{2}X(x)}{dx^{2}}}=0
となる。この微分方程式の一般解は X(x)=ax+bである。
ⅱ)K>0のとき
実数の定数k用いて K=k^{2}とすると
{\frac {{d}^{2}X(x)}{dx^{2}}}-k^{2}X(x)=0… (3-9)
と表される。ここで X(x)=e^{\alpha x}とおくと、 {\frac {{d}^{2}X(x)}{dx^{2}}}={\alpha }^{2}e^{\alpha x}なので(3-9)は ({\alpha }^{2}-k^{2})X(x)=0と書きかえられる。X(x)は任意の関数であるから {\alpha }^{2}-k^{2}=0を考える。つまり \alpha =\pm kである。したがって解は X(x)=e^{kx}と X(x)=e^{-kx}であり、またその線形結合の X(x)=C_{1}e^{kx}+C_{2}e^{-kx}も解である。 k={\sqrt {K}}から
X(x)=C_{1}e^{{\sqrt {K}}x}+C_{2}e^{-{\sqrt {K}}x}\quad (C_{1},C_{2}は定数)
ⅲ)K<0のとき
実数の定数k用いて K=-k^{2}とすると
{\frac {{d}^{2}X(x)}{dx^{2}}}+k^{2}X(x)=0… (3-10)
と表される。ここで X(x)=e^{\alpha x}とおくと、 {\frac {{d}^{2}X(x)}{dx^{2}}}={\alpha }^{2}e^{\alpha x}なので(3-10)は ({\alpha }^{2}+k^{2})X(x)=0と書きかえられる。X(x)は任意の関数であるから {\alpha }^{2}+k^{2}=0を考える。つまり \alpha =\pm ikである。したがって解は X(x)=e^{ikx}と X(x)=e^{-ikx}であり、またその線形結合の X(x)=C_{1}e^{ikx}+C_{2}e^{-ikx}も解である。 k={\sqrt {-K}}から
X(x)=C_{1}e^{i{\sqrt {-K}}x}+C_{2}e^{-i{\sqrt {-K}}x}\quad (C_{1},C_{2}は定数)
オイラーの公式を適用すると
X(x)=C_{1}(\cos {{\sqrt {-K}}x}+i\sin {{\sqrt {-K}}x})+C_{2}(\cos {{\sqrt {-K}}x}-i\sin {{\sqrt {-K}}x})=C_{3}\cos {{\sqrt {-K}}x}+C_{4}\sin {{\sqrt {-K}}x}
( C_{3}=C_{1}+C_{2},C_{4}=iC_{1}-iC_{2}はそれぞれ定数)
ⅰ)～ⅲ)から
両端固定の長さ lの弦について考えると、両端固定による条件は
(3-11)に条件(3-14)を与えると
X(x)=0
(3-12)に条件(3-14)を与えると
X(x)=0
(3-13)に条件(3-14)を与えると
X(x)=0 or  X(x)=C_{4}\sin {n\pi x \over l}
X(x)=0は弦が振動していない様子を表すので、振動する弦の解は
X(x)=C_{4}\sin {n\pi x \over l}\quad (n=1,2,3,\ldots ) … (3-15)
である。
tについての方程式 {\frac {{d}^{2}T(t)}{dt^{2}}}-Kv^{2}T(t)=0… (3-8)を解く。xについての微分方程式を解いたとき、導いた解はK<0のときであった。よってここでもK<0のときのみを考える。実数の定数kを用いて K=-k^{2}とすると(3-8)は
{\frac {{d}^{2}T(t)}{dt^{2}}}=-k^{2}v^{2}T(t)… (3-16)
と表される。この2階微分方程式を解くと一般解は
T(t)=C_{5}\sin({\omega _{n}t+\phi _{n}})… (3-17)
となる。ただし、 C_{5}, \omega _{n}, \phi _{n}は定数で、 \omega _{n}=kv={n\pi v \over l}である。
(3-15)、(3-17)から
y_{n}(x,t)=X(x)T(t)=C_{4}\sin {n\pi x \over l}C_{5}\sin({\omega _{n}t+\phi _{n}})=A_{n}\sin {n\pi x \over l}\sin({\omega _{n}t+\phi _{n}})\quad (n=1,2,3,\ldots ) … (3-18)
また各y(x,t)は線形微分方程式の解であるから、それらの和もまた解である。したがって一般解は
y(x,t)=\sum _{n=1}^{\infty }A_{n}\sin {n\pi x \over l}\sin({\omega _{n}t+\phi _{n}}) … (3-19)
付録 > 気柱に関する波動方程式 > 波動方程式の導出

断面積Sの円筒の中の空気の振動を考える。空気の密度をρ[g/㎥]、空気のx軸方向の変位をy(x,t)とする。大気圧を P_{0}とすると、位置xにおける圧力は P_{0}+\delta P(x,t)と表される。
この円筒の中のxとx+δxの微小部分について考える。空気が振動していないとき微小部分の体積はV=Sδxである。空気が振動したときの体積の変化は
\delta V=S(y(x+\delta x,t)-y(x,t))… (4-1)
と表される。空気の体積と圧力の間には
\delta P=-K{\delta V \over V}… (4-2)
の関係が成り立つ。ここでKは体積弾性率である。(4-1)を(4-2)に代入すると
\delta P=-K{S(y(x+\delta x,t)-y(x,t)) \over S\delta x}
δx→0で
\delta P=-K{\partial y(x,t) \over \partial x}… (4-3)
空気の断面にはそれぞれ圧力がはたらいている。xにおける断面にはたらく力は
F_{x}=S(P_{0}+\delta P(x,t))
x+δxにおける断面にはたらく力は
F_{x+\delta x}=-S(P_{0}+\delta P(x+\delta x,t))
したがって微小部分にはたらく力は
F=S(-P_{0}-\delta P(x+\delta x,t)+P_{0}+\delta P(x,t))=-S(\delta P(x+\delta x,t)-\delta P(x,t))… (4-4)
また微小部分の質量は m=\rho S\delta xであり、ニュートンの運動方程式を整理すると
\rho {\frac {{\partial }^{2}y}{\partial t^{2}}}=-{\delta P(x+\delta x,t)-\delta P(x,t) \over \delta x}
x→0で
\rho {\frac {{\partial }^{2}y}{\partial t^{2}}}=-{\frac {\partial \delta P(x,t)}{\partial x}}… (4-5)
(4-3),(4-5)より
\rho {\frac {{\partial }^{2}y}{\partial t^{2}}}=K{\frac {{\partial }^{2}y}{\partial x^{2}}}
v= {\sqrt {K \over \rho }}とおくと
{\frac {{\partial }^{2}y}{\partial x^{2}}}={1 \over {v^{2}}}{\frac {{\partial }^{2}y}{\partial t^{2}}} … (4-6)
の波動方程式を得る。
付録 > 気柱に関する波動方程式 > 波動方程式の解法

「弦に関する波動方程式の解法」と同様にして変数分離法で波動方程式を解いていくと、xについての方程式は次の解を得る。
付録 > 気柱に関する波動方程式 > 波動方程式の解法 > 一端が閉口で他端が開口の管の場合

ここでは開口で実際に生じる開口端補正を無視して解きすすめる。左端が閉口で右端が開口な長さ lの管について考えると、左端が閉口による条件は y(0,t)=0、右端が開口による条件は P(l,t)=0つまり {\partial y(l,t) \over \partial x}=0。したがって管の満たすべき条件は
である。(4-7)に条件(4-10)を与えると
X(x)=0
(4-8)に条件(4-10)を与えると
X(x)=0
(4-9)に条件(4-10)を与えると
X(x)=0 or  X(x)=C_{4}\sin {(2n-1)\pi x \over 2l}
X(x)=0は気柱が振動していない様子を表すので、振動する気柱の解は
X(x)=C_{4}\sin {(2n-1)\pi x \over 2l}\quad (n=1,2,3,\ldots )… (4-11)
である。また、「弦に関する波動方程式の解法」と同様にしてtについての方程式を解くと、
T(t)=C_{5}\sin({\omega _{n}t+\phi _{n}})… (4-12)
となる。ただし、 C_{5}, \omega _{n}, \phi _{n}は定数で、 \omega _{n}=kv={(2n-1) \over 2l}\pi vである。したがって
y_{n}(x,t)=X(x)T(t)=C_{4}\sin {(2n-1)\pi x \over 2l}C_{5}\sin({\omega _{n}t+\phi _{n}})=A_{n}\sin {(2n-1)\pi x \over 2l}\sin({\omega _{n}t+\phi _{n}})\quad (n=1,2,3,\ldots ) … (4-13)
また各y(x,t)は線形微分方程式の解であるから、それらの和もまた解である。したがって一般解は
y(x,t)=\sum _{n=1}^{\infty }A_{n}\sin {(2n-1)\pi x \over 2l}\sin({\omega _{n}t+\phi _{n}}) … (4-14)
付録 > 気柱に関する波動方程式 > 波動方程式の解法 > 両端が開口の管の場合

ここでは開口で実際に生じる開口端補正を無視して解きすすめる。両端が開口で長さ lの管について考えると、両端開口による条件は
である。(4-7)に条件(4-15)を与えると
X(x)=0
(4-8)に条件(4-15)を与えると
X(x)=0
(4-9)に条件(4-15)を与えると
X(x)=0 or  X(x)=C_{3}\cos {n\pi x \over l}
X(x)=0は気柱が振動していない様子を表すので、振動する気柱の解は
X(x)=C_{3}\cos {n\pi x \over l}\quad (n=1,2,3,\ldots ) … (4-16)
である。また、「弦に関する波動方程式の解法」と同様にしてtについての方程式を解くと、
T(t)=C_{5}\sin({\omega _{n}t+\phi _{n}})… (4-17)
となる。ただし、 C_{5}, \omega _{n}, \phi _{n}は定数で、 \omega _{n}=kv={n \over l}\pi vである。したがって
y_{n}(x,t)=X(x)T(t)=C_{3}\cos {n\pi x \over l}C_{5}\sin({\omega _{n}t+\phi _{n}})=A_{n}\cos {n\pi x \over l}\sin({\omega _{n}t+\phi _{n}})\quad (n=1,2,3,\ldots ) … (4-18)
また各y(x,t)は線形微分方程式の解であるから、それらの和もまた解である。したがって一般解は
y(x,t)=\sum _{n=1}^{\infty }A_{n}\cos {n\pi x \over l}\sin({\omega _{n}t+\phi _{n}}) … (4-19)
ばね‐質量系の振動
単振り子の様子
n=1のとき第1調和振動
n=2のとき第2調和振動
n=3のとき第3調和振動
振動する弦の微小部分
気柱の変位
気柱にはたらく圧力
シリル・エンゴンゲ

シリル・エンゴンゲ（Cyril Ngonge, 2000年5月26日 - ）は、ベルギー・イクル出身のサッカー選手。SSCナポリ所属。ポジションはフォワード。
経歴

クラブ・ブルッヘのユースチーム出身で、2018年12月2日にベルギー・ファースト・ディビジョンAのスタンダール・リエージュ戦でエマヌエル・デニスとの交代で途中出場し、トップチームデビューを果たした。
2019年9月1日、ヨングPSVにレンタル移籍した。レンタルから復帰後、エールディヴィジのRKCヴァールヴァイクに移籍した。移籍後はレギュラーに定着し、移籍後4試合目のフェイエノールト戦で移籍後初ゴールを挙げた。
2023年1月19日、エラス・ヴェローナFCに移籍した。
2024年1月19日、SSCナポリに移籍した。
人物・エピソード

父親のミシェル・エンゴンゲ（英語版）は元サッカー選手で、元コンゴ民主共和国代表だった。
本間精一郎

本間精一郎遭難の地　京都三条木屋町下ル
本間 精一郎（ほんま せいいちろう、天保5年（1834年） - 文久2年閏8月20日（1862年10月13日））は、越後国三島郡寺泊（現新潟県長岡市）出身の勤皇の志士。幼名は精兵衛、名は正高、字は至誠、号は不自欺斎。
人物

天保5年、寺泊の商人・本間辻右衛門の長子として生まれる。生家は寺泊で酢醤油を醸造している「かくほん」という屋号の豪商だった。
嘉永6年（1853年）、江戸に出て勘定奉行・川路聖謨の中小姓となり、昌平黌で安積艮斎に学ぶ。安政5年（1858年）、川路に従って上洛し、勤王派と交わる。
安政の大獄で伏見に入獄後、出獄して志士として活動を開始。青蓮院宮家に出入りして諸国浪士と交わり、長州、四国、九州に遊説する。好んで長刀を帯びていたという。
しかし、自藩意識にとらわれずに草莽として活躍していたのに加え、その過激な言説が同志の反感と誤解を買い、文久2年閏8月20日、斬殺され、四条河原に梟首された（実行犯は田中新兵衛・岡田以蔵と言われる）。そのため、彼の力量、評価に値する成果を残さなかった。本間精一郎が落命した場所には、本間精一郎殉難の地という石碑が建てられている（京都市中京区先斗町）。また、寺泊の生家跡には「贈従五位本間精一郎生誕之地」と刻まれた碑がある(新潟県長岡市寺泊片町８１４７)。
大正13年（1924年）、従五位を追贈された（本間以外にも長州の吉田松陰・久坂玄瑞など幕末に斃れた同志に対して明治新政府より官位が追叙されている）。
本間精一郎が登場する作品

有馬寛『本間精一郎 －幕末の影武者－』恒文社、1986年
『人斬り』（1969年、大映 演：伊吹聰太朗)
『龍馬伝』（2010年、NHK大河ドラマ 演：峯村淳二）
関連

本間氏
本間雅晴
地主
幕末の四大人斬り
建具

建具（たてぐ）は、建築物の外壁の開口部あるいは内部に仕切りとして備えられる引き戸、障子、襖（ふすま）などの開閉式の設備。
2020年「伝統建築工匠の技：木造建造物を受け継ぐための伝統技術」がユネスコ無形文化遺産に登録され、この17分野の中に「建具製作」が含まれている。この建具の技術により、従来の建具の範疇を超えて、下駄箱、座卓、行燈なども製作されている。
建具の種類

建具は、主に建物の外壁に開口部材として設置される外部建具と、障子、襖（ふすま）、内装ドアなど建物の内部に用いられる内部建具に分けられる。
建具の種類 > 外部建具

外部建具には、窓、サッシ、ドア、雨戸、防火戸、網戸などがある。外部建具に要求される性能として、耐風圧性、気密性、水密性、断熱性、遮音性、防火性がある。
建具の種類 > 内部建具

内部建具には、障子、襖（ふすま）、内装ドア、クローゼットドア、浴室ドアなどがある。内装ドアの形式にはユニット（枠付き）とリーフ（フラッシュ戸、かまち戸）がある。
建具金物

建具金物に取り付けられる丁番、戸車、レール、錠前などを建具金物という。
建具師

建具師の四代記を記した鈴志野勤の『細工師』によると、天保10年、江戸本郷春木町の初代足立屋倉吉が江戸城改築の建具を一手に引き受けた際、御用建具師と名乗ることを許されたという記録が建具師としてもっとも古いものとされる。鈴志野は、上野谷中にあった天王寺の五重塔の棟札に細工棟梁とあるのを知って、当時の細工師が建具専門業者でなかったかと推測し、また、江戸時代には大工のなかに造作専門の者がおり、建具はそれら専門の大工が建築現場で作っていたが、文化・文政時代から建具製造が専門化して細工師となり、天保時代になって建具師となったとも考えられると記している。
本楽寺 (美馬市)

| 本楽寺 |
| --- | --- |
  ja
所在地:  徳島県美馬市穴吹町三島字小島1239
位置:  北緯34度3分9秒 東経134度6分3.3秒﻿ / ﻿北緯34.05250度 東経134.100917度﻿ / 34.05250; 134.100917座標: 北緯34度3分9秒 東経134度6分3.3秒﻿ / ﻿北緯34.05250度 東経134.100917度﻿ / 34.05250; 134.100917
山号:  蓮華山
宗派:  真言宗御室派
本尊:  阿弥陀如来像
創建年:  828年（天長5年）
開基:  恵運
正式名:  蓮華山 本楽寺
札所等:  阿波西国三十三観音霊場5番札所
法人番号:  4480005005059 
 本楽寺本楽寺 (徳島県)
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本楽寺（ほんらくじ）は、徳島県美馬市穴吹町三島にある真言宗御室派の寺院である。山号は蓮華山。本尊は阿弥陀如来像。阿波西国三十三観音霊場5番札所。四国八十八景9番・にし阿波お勧めビューポイント100選選定。
歴史

828年（天長5年）に恵運が真言の道場として開創したとされ、1131年（天承元年）に有純が中興したと伝わる。
天正年間（1573年-1592年）に長宗我部氏の兵火にかかって全焼し、多数の宝物が焼失。1863年（文久3年）に再び火災に遭い、翌年に有圭が再建し現在に至。
本堂の阿弥陀如来像は蜂須賀正勝の正室の大匠院と家臣の稲田家累代の霊位を祀っている。
境内

山門
阿弥陀堂（本堂）
護摩堂
天神社
釣鐘
客殿
枯山水：鶴亀ノ庭・神泉蓬莱ノ庭と云う。吉野川に鶴石亀石が泳ぎ舟石が蓬莱島へ向かう様子。阿讃山脈と大河の借景を取り入れた雄大な石庭。
龍門瀑と鯉魚石：登竜門の由来である鯉が黄河の滝を登り龍と化す様子を表している。
三尊石：仏像形式から取り入れた石組。
回遊式庭園：以上、作庭は齊藤忠一。
茶室
山門
本堂と枯山水
枯山水
回遊式庭園と茶室
岩盤の上に立つ本堂
護摩堂
天神社
利用

拝観料：大人300円（午前9時より）、抹茶・写経（別途料金であり）
懐石料理（5名以上）、昼食松花堂弁当(４名以上）完全予約制
茶室の貸出（要予約）
交通

JR徳島線「小島駅」より徒歩で約10分。
徳島自動車道「美馬インターチェンジ」より車で約20分。
虚飾で彩られたカラス

借り物の羽で彩られたコクマルガラス
『虚飾で彩られたカラス』（きょしょくでいろどられたカラス）は、イソップ寓話のひとつ。ペリー・インデックス101番。
場合によっては『鳥の王さまえらび』や『おしゃれなからす』、『王様になりたかったカラス』という別題で記載されている。
あらすじ

ある時ゼウスは、鳥たちに集まる日時を決め、その中から鳥たちの王を立てるというお触れを出した。
カラス（コクマルガラス）は自分の姿は黒く醜いと思い込んでいたので、美しく装うために、野や森を見てまわり、他の鳥たちが落とした羽を拾い集め、身体中に貼りつけた。
約束の日、鳥たちが集まると、最も美しい羽を持つ彼をゼウスは王様にしようとした。他の鳥たちは怒って、それぞれ見覚えのある自分の羽をカラスから引き抜いた。結局、彼に残されたのは、自分自身の黒い羽だけだった。
教訓

人は借りものではなく、持って生まれたもので生きていくべきである。
篠原枝令菜

篠原 枝令菜（しのはら えれな、英: Elena Shinohara、2000年4月6日 - ）は、日本出身のアメリカ合衆国の新体操選手、TikToker。2019年から2021年、アメリカ新体操ナショナルチームのメンバー。
人物

埼玉県出身。0歳5ヶ月で家族と共にアメリカ合衆国へ渡った。母である篠原奈美枝は新体操の元日本代表で、篠原のコーチを務める。2018年、Collins Hill High Schoolを卒業。2021年現在はジョージア工科大学の学生で、生化学を専攻する。新体操の引退後は皮膚科学者になることを考えている。父の篠原稔は、ジョージア工科大学でヒト神経筋研究室を運営している。篠原はトレーニングと通学を両立させるため、ジョージア州スワニーに居住している。
新体操競技

篠原はジョージア州唯一のエリートレベルの新体操選手である。2015年にアメリカジュニアナショナルチームに指名された。
篠原は2018年ルクセンブルクカップで国際大会にデビューした。ボールで4位、リボンで5位、フープで7位の成績を収めた。2019年にはワルシャワで開催されたIrina Cupに出場し、クラブ種目で8位となった。2019年のアムステルダムマスターズ大会では、総合で銀メダル、フープ種目で金メダルを獲得した。
2019年ナショナルチャンピオンシップでは、総合10位、クラブとリボンで7位、ボールで8位を収め、アメリカシニアナショナルチームに指名された。また、新体操トップ12選手らによる投票によって、アメリカ体操連盟から2019年のスポーツパーソンオブザイヤー賞を獲得した。2020年、レークプラシッドで開催されたリズミックチャレンジにおいて、総合5位、クラブで銅メダルとなった。
2021年9月には、ワイルドエンターテインメントグループで同月に結成されたスポーツ部門において、最初のプロアスリートとして契約を締結した。
ソーシャルメディア

トレーニングや柔軟運動の動画をTikTokで投稿し、2021年6月時点で480万フォロワーを抱える。2021年5月、TikTokはAsian Pacific American Heritage Monthを記念し、篠原をAPI TikTok Trailblazerに任命した。
白亜紀と古第三紀の間の大量絶滅

左上から時計回りに：
数km大の小惑星が地球に衝突する想像図。このような衝突によって核兵器数百万発分のエネルギーが放出されうると試算されている。
インドマハーラーシュトラ州にある、デカントラップから侵食された丘であるバリ・キラ。大量絶滅の原因としての、天体衝突説に対するもう1つの仮説である。
カナダアルバータ州ドラムヘラー近郊の悪地。K-Pg境界層が露出している。
オランダグールヘーム（英語版）近郊にあるグールヘームグローブトンネル内で見られる、複雑なK-Pg境界層。写真中で指で示されている位置は実際にK-Pg層より下である。
サンディエゴ自然史博物館に収蔵されているアメリカワイオミング州産の岩石。中層の粘土層には、その上下の層の1000倍の濃度のイリジウムが含まれている。
白亜紀と古第三紀の間（K-Pg）の大量絶滅（はくあきとこだいさんきのあいだのたいりょうぜつめつ、英語: Cretaceous–Paleogene extinction event, K–Pg extinction event、または白亜紀と第三紀の間の（K–T）大量絶滅）は、約6600万年前に突如起こったとされる、地球上の動植物のうち4分の3の種が絶滅した大量絶滅である。
ウミガメやワニなどの一部の変温動物を除いて、体重が25kg以上になる四肢動物はこの時すべて絶滅した。この絶滅イベントは白亜紀、さらには中生代の終わりに位置付けられており、今日まで続く新生代の始まりともなっている。
地質記録（英語版）においては、この大量絶滅はK-Pg境界と呼ばれる地層に表れている。これは堆積物の薄い層で、陸上・海洋底問わず世界中で見つかっている。この境界の粘土層からは高濃度のイリジウムが検出されており、この点では地球の地殻よりも小惑星に近い。
この大量絶滅は、約6600万年前に直径10～15kmの小惑星（または彗星の破片）が地球に衝突したことで引き起こされたと考えられている。この衝突によって上空に巻き上がった土砂が太陽光を遮り、衝突の冬（英語版）が発生したことで、植物やプランクトンの光合成ができなくなり、全球的に環境が破壊されたとされる。この仮説は、1980年にルイス・ウォルター・アルヴァレズと息子のウォルター・アルヴァレズらの研究チームによって提唱されたため、アルバレス仮説（英語版）とも呼ばれている。1990年代初頭、メキシコ湾に面するユカタン半島で直径180kmに達するチクシュルーブ・クレーターが発見されたことで、K-Pg境界の粘土層が天体衝突に由来するという決定的な証拠が得られ、アルバレス仮説はより強固なものとなった。絶滅と衝突のタイミングが一致していることは、絶滅を引き起こしたのがこの小惑星であることを強く示唆している。
2016年にはチクシュルーブ・クレーターのピークリング（英語版）部分の掘削調査プロジェクトが行われた。この調査によれば、ピークリングは、衝突して数分以内に地球深部から放出された花崗岩で構成されており、この地域の海底に多く見られる石膏をほとんど含んでいないことが分かった。硫酸塩鉱物である石膏は、衝突後に蒸発してエアロゾルとして大気中に拡散し、長期にわたって気候や食物連鎖に甚大な影響を与えたとされる。
2019年10月に発表された研究結果によれば、この衝突と蒸発が急速な海洋酸性化を引き起こし、長期にわたる気候変動と生態系の崩壊（英語版）をもたらしたことで、大量絶滅の主要因となったと発表された。
2020年1月に発表された研究結果によれば、この大量絶滅の気候モデリングの結果からは、絶滅の原因として小惑星の衝突が支持される一方、それまで天体衝突説に対抗されて唱えられていた火山活動は原因として支持されなかったという。
このほかにも、大量絶滅の原因として、デカン・トラップに代表される火山活動や、気候変動、海面変動などが寄与した可能性がある。
K-Pgの大量絶滅によって、多くの生物が絶滅した。この時に絶滅した生物としては非鳥類型恐竜が最もよく知られており、陸上では哺乳類や鳥類、爬虫類、昆虫、植物でも多くの生物が絶滅した。また海中においては、首長竜やモササウルス類が完全に絶滅し、サメやエイが属する軟骨魚類、現生魚類の多くが属する真骨魚類、軟体動物（特にアンモナイトが完全に絶滅）、多くのプランクトンも大きな打撃を受けた。総じて、地球上の生物の75%以上の種が絶滅したとされている。
一方でこの絶滅は、生き残った生物にとっては進化の機会となった。多くの分類群で顕著な適応放散が見られ、打撃を受けた生態的地位の中では多様な種が急速に形成された。特に哺乳類は古第三紀に多様化し、この時代にはウマ類や鯨類、コウモリ、そして霊長類といった新しい形態が誕生している。恐竜のうち生き残ったグループは鳥類のみで、短期間で爆発的に進化し、現在の多様性が生まれた。他には真骨魚類やトカゲにも適応放散が確認されている。
生物種ごとの絶滅のパターン

K-Pgの大量絶滅では、膨大な数の種が全地球で急速に失われた。海洋生物の化石からは、当時の全生物種のうち75%以上が絶滅したと推定されている。
この絶滅はすべての大陸で一斉に起きたと考えられている。恐竜を例に挙げると、白亜紀末のマーストリヒト期からは北アメリカ、ヨーロッパ、アジア、アフリカ、南極大陸のすべてで見つかっているが、新生代以降は世界のどこからも見つかっていない。また、花粉化石から示されるように、アメリカのニューメキシコ州、アラスカ、中国、ニュージーランドなどにわたって植生が壊滅した。
総じて被害は甚大であったにもかかわらず、絶滅した種の割合は分類群によって大きな違いが見られた。光合成への依存が大きかった種は、大気中にばらまかれた微粒子が太陽光を遮り、地上に到達する太陽エネルギーが減少したことで衰退・絶滅した。こうして多くの植物が絶滅し、優占する植物種のいわば“再編成”が起きた。餌を利用しやすくなったためか、雑食動物や昆虫食・腐肉食動物は生き延びることができた。哺乳類のうち、純粋な草食動物や肉食動物にあたる種はすべて絶滅した。生き残った哺乳類や鳥類は、デトリタス食の昆虫やミミズ、カタツムリなどを捕食していた。
河川の生物群集では、生きた植物への依存度がより低く、逆に陸地から流れてくるデトリタスへの依存が大きいため、絶滅した動物は少なかった。より複雑だが、同様の事例が海中にも見られた。海底にすむ動物が栄養源としてデトリタス（マリンスノー）を利用しているのに対し、その上層の動物は植物プランクトンの一次生産にほとんど依存している。このため、深海底に住む生物に比べ、その上層を泳ぐ生物のほうが多く絶滅したのである。
円石藻と呼ばれる植物プランクトンや軟体動物（アンモナイト、淡水生腹足類、厚歯二枚貝、その他の二枚貝を含む）は、食物連鎖上で関係する他の生物と共に、絶滅するか個体数が激減した。例えば、巨大な海生爬虫類であるモササウルスの餌は主にアンモナイトであったため、アンモナイトが絶滅すると共にモササウルスも絶滅した。一方でワニ類やチャンプソサウルスは半水生であり、デトリタスを利用することもできたため、K-Pg境界を生き延びることができた。現生のワニも腐肉食が可能で、数か月間にわたって餌なしで生き延びることができる。さらに、幼体はサイズが小さい上に成長が遅く、初めの数年間は無脊椎動物や死んだ生物を食べる。こういった特徴が、白亜紀末を生き延びたことと関連があると考えられている。
この大量絶滅によって数多くの生態的地位が空白となったにもかかわらず、それらが利用されて生物多様性が回復するまでには長い期間を要した。
生物種ごとの絶滅のパターン > 微生物

白亜紀という言葉の由来になった石灰堆積物は、多様な石灰ナノプランクトンによって形成されたものであるが、これらの化石記録はK–Pg境界の前後で劇的に変化し、種のレベルで明確に異なるものとなった。当時の化石の統計的な解析から、海洋での生物多様性の減少には、種分化の減少よりも絶滅数の急増が大きく寄与したものと考えられている。
一方、渦鞭毛藻がこの時期にどうなったかについては、あまり理解が進んでいない。渦鞭毛藻で化石になるのはシスト（休眠胞子）であり、シストを形成しない種が化石に残らず、多様性を過小評価せざるを得ないためである。最近の研究では、K–Pg境界前後で分類群の大きな変化はなかったともされている。
放散虫については、少なくともオルドビス紀以降から化石記録が残っており、K–Pg境界の前後での変化もよく調べられているが、大量絶滅を示す証拠は見つかっていない。南極圏では暁新世初期に海水温が下がった結果、放散虫が大繁殖したことが支持されている。珪藻類については、K–Pg境界以降も生存した種の割合はおよそ46%で、壊滅的な大量絶滅には達していないもの、大きな変化を経験している。
K–Pg境界前後の浮遊性有孔虫については、1930年代から研究が行われていた。K–Pg境界での天体衝突の可能性が報じられると、K–Pg境界での浮遊性有孔虫の絶滅について詳細に記述した論文が、数多く発表された。これらの証拠は二通りの解釈がなされており、K–Pg境界で短期間での大量絶滅があったと唱えるグループと、より長期間にわたって複数の絶滅と拡大を経験したと唱えるグループに分かれ、現在も議論が行われている。
底生有孔虫は多くの種が絶滅したが、これは海洋でバイオマスが減少し、餌資源となる有機物も減少したためと考えられている。海洋の微生物相が回復するにつれて、底生有孔虫の種分化も活発になったが、これも餌資源の増加によると考えられている。特に暁新世初期に植物プランクトンが回復したことで、多くの底生有孔虫を支えるだけのデトリタスが供給されるようになった。暁新世初期の数十万年の間にいくつかの段階を経て、底生有孔虫は最終的な回復を遂げた。
生物種ごとの絶滅のパターン > 海生の無脊椎動物

K-Pg境界前後での海生無脊椎動物（英語版）の絶滅率は、参照する化石記録により大きく異なる。見かけの絶滅率は、実際の絶滅の影響よりも、むしろ化石が一様に残らず、まばらに発見されることの影響を受けていれる。
小型甲殻類の貝虫は、マーストリヒト期初期に繁栄し、各地に化石を残している。これらの化石の記録から、新生代で貝虫の多様性が最も低かったのは暁新世であることが分かっている。しかし、貝虫での大量絶滅がK-Pg境界で起きたのか、それより以前に起きたのかについては、現在でも明らかになっていない。
イシサンゴ目では、白亜紀後期に生息していた属のうち、およそ60%がK-Pg境界で絶滅した。詳細な分析によると、熱帯地域の浅瀬に生息していた造礁性サンゴはおよそ98%が絶滅している。一方で単体性サンゴは、有光層の下にある低温の深海域に生息し、K-Pg境界の前後でほとんど影響を受けなかった。造礁性サンゴは光合成をする藻類との共生関係に依存しているが、この関係はK-Pg境界によって壊滅的な被害を受けた。ただし、K-Pg境界の絶滅と新生代の回復については、サンゴの化石のデータをそのまま用いるだけでなく、サンゴの生態系に生じた変化とも比較検討を加える必要がある。
頭足類、棘皮動物、二枚貝については、K-Pg境界前後で属の数が大きく減少した。一方で、既に古生代に比べ小さな分類群となっていた腕足動物門では、ほとんどの種が生き延びただけでなく、暁新世初期に多様化を見せた。
軟体動物の頭足綱では、オウムガイに代表されるオウムガイ亜綱と、既にイカ、タコ、コウイカのなかまに分化していた鞘形亜綱を除いて全ての種がK-Pg境界で絶滅した。当時の頭足類としてはベレムナイトやアンモナイトといった殻をもつグループが繁栄しており、これらは非常に多様化していただけでなく、個体数も多く世界中に広く分布し、生態的に重要なグループであったが、すべてが絶滅した。研究者によれば、生存したオウムガイ亜綱では大きな卵を少数産むという繁殖戦略をとっており、大量絶滅を乗り切ってアンモナイトに取って代わる上で大きく役立ったという。一方、アンモナイトは、多数の卵を産んでプランクトン型の幼生を経るという戦略をとっており、これが理由で大きな被害を受けたとされる。さらに、地球上からアンモナイトが完全に絶滅した後、オウムガイ亜綱の多様化が始まり、殻の形状や複雑さの点でアンモナイトに匹敵する進化を遂げたことが示されている。
棘皮動物では、K-Pg境界の前後でおよそ35%の属が絶滅した。内訳としては、白亜紀後期に低緯度海域の浅瀬に繁栄した分類群で絶滅率が最も高く、中緯度海域の深海環境に生息するものでははるかに影響が小さかった。絶滅のパターンからは、生息地の喪失があったことが指摘されており、特に当時の浅瀬にあった炭酸塩プラットフォームが沈降した影響が大きかったと考えられている。
そのほかにも、厚歯二枚貝や巨大な二枚貝のイノセラムスが絶滅した。
生物種ごとの絶滅のパターン > 魚類

ヤツメウナギなどを含まない顎口類の魚類では、K-Pg境界前後の化石が残っており、絶滅パターンについても良い証拠が残っている。深海域は大きな影響を受けていないと考えられている一方で、外洋の頂点捕食者や、固い殻を砕いて捕食する大陸棚付近の底生魚では、同規模の絶滅を経験している。
軟骨魚類では、板鰓亜綱のうち新板鰓類（現在のサメやエイなど）に分類されるマーストリヒト期のサメ28科とエイ13科のうち、K-Pg境界を越えて生き残ったのはサメ25科とエイ9科だった。
属レベルでは、47属のうち、サメでは85%が生き残ったが、エイは15%しか残らなかった。
種レベルでは、特にエイでは、少なくとも同定可能な種についてはほとんど全てが絶滅した[要出典]。
一方で、硬骨魚類の真骨魚類では、90%以上の科が生き残った。
南極近くのシーモア島では、K-Pg境界の直後の地層から化石を産しており、硬骨魚類の大量絶滅を示す証拠が残っている。海洋や淡水の環境は、K-Pg境界での急激な環境変化を緩和していたとされる。
生物種ごとの絶滅のパターン > 陸生の無脊椎動物

被子植物の葉の化石には昆虫による食痕が見つかる場合がある。北米の14か所から得られた食痕化石を使って、K-Pg境界の前後における昆虫の多様性や絶滅率が推定されている。研究によると、白亜紀の地層では、植物と食植生昆虫の多様性はどちらも高かった。一方で、暁新世初期には、植物相は比較的多様であったのに対し、昆虫による食害の跡はほとんど見られず、K-Pg境界から170万年後においても同様であった。
生物種ごとの絶滅のパターン > 陸生植物

K-Pg境界では、世界中の植物群落で大きな混乱が生じ、多くの植物が絶滅した。これを裏付ける証拠は数多く見つかっており、葉の化石にも花粉の化石にも表れている。K-Pg境界の前、北アメリカには多くの植物が繁栄していたが、境界付近で大規模な絶滅があり、全植物種の57%が絶滅したとされている。ニュージーランドや南極などの南半球の高緯度帯では、大量死こそあったものの、種の入れ替わりは大規模には起こらなかったが、短期的な勢力関係は劇的に変化した。地域によっては、暁新世に入ってからの植物相の回復は、シダ類の大繁殖と共に始まった（シダスパイク（英語版））。シダ類による植生回復は、1980年のセント・ヘレンズ山噴火で植物相が一度壊滅した地域でも観察されている。
K-Pg境界の直後には、光合成を必要とせず植物遺骸からの栄養素を利用する、菌類などの腐生生物が繁栄した。菌類の優占は長くは続かず、栄養源となる植物遺骸が十分に存在し、大気の透明度が回復するまでの間の一時的な現象だった。大気中の塵が減少し、太陽光が十分に届くようになると、光合成を行う植物が回復した。最初の数世紀はたった2種のシダ植物が優占していたと考えられている。
また、被子植物で倍数性が多くみられることも、絶滅を生き延びたことと関連していると考えられている。複数コピーのゲノムを保持することで、急速な環境変化にも適応しやすくなるとされる。
生物種ごとの絶滅のパターン > 菌類

多くの菌類は、K-Pg境界で一掃されるように絶滅した。一方で、その後しばらくの間、一部の種はかえって繁栄を遂げたことも分かっている。この時代の微化石からは、菌類の胞子数が著しく増加し、ずっと後になってシダ植物の胞子が増加したことが明らかになっている。K-Pg境界のイリジウムを含む層やその直後の層からは、ほとんど菌類の胞子（Monoporisporites）や菌糸の化石しか出てこない。これらの腐生生物は日光を必要としないので、塵や硫黄エアロゾルが大気を濁らせても生き残ることができた。
菌類の大繁栄は他の大量絶滅の際にも起きている。約2億5100万年前のP-T境界では、全生物種の96%が絶滅した、地球史上最大の大量絶滅が発生しているが、その直後にも同様の現象があったことが分かっている。
生物種ごとの絶滅のパターン > 両生類

両生類については、K-Pg境界での絶滅の証拠は限定的である。アメリカのモンタナ州における、K-Pg境界前後の脊椎動物化石の研究からは、両生類で絶滅した種は1つもなかったと結論付けている。しかし、この研究で扱われていないマーストリヒト期の両生類の中には、暁新世以降に見られなくなった種もいくつか存在している。その中にはカエルの一種であるTheatonius lancensis（英語版）や、現代の有尾目に似た外見を持つアルバネルペトン科のAlbanerpeton galaktionなどが含まれる。したがって、両生類の中にも、K-Pg境界で絶滅したものがいたと考えられる。両生類の低い絶滅率は、淡水生動物全体で絶滅率が低いことにも関連していると考えられる。
生物種ごとの絶滅のパターン > 主竜類以外の動物 > カメ

白亜紀に生息していたカメ類のうち、80%以上の種がK-Pg境界以降も存続した。白亜紀末には6つの科が存在していたが、すべて古第三紀からも確認されており、現生種につながっている。
生物種ごとの絶滅のパターン > 主竜類以外の動物 > 鱗竜形類

主竜類に属さない爬虫類である鱗竜形類（ヘビ、トカゲ、ムカシトカゲなどを含む）は、系統としてはK-Pg境界を生き延びた。
ムカシトカゲ目は、中生代初期には広い地域に分布し、比較的繁栄していた。しかし、中生代中期になると、南アメリカで非常に繁栄した例を除いて衰退していき、現在ではニュージーランドに1属が生息するのみである。
一方でトカゲやヘビ、ミミズトカゲに代表される有鱗目は、ジュラ紀に適応放散して様々な生態的地位を占めるようになり、白亜紀を通して繁栄し続けた。これらはK-Pg境界以降も生存し、現代の爬虫類では最も多様で成功した系統となり、6000を超える種が生息している。陸生有鱗目では、モンスターサウリア類（英語版）やポリグリファノドン類（英語版）などで絶滅した科も多く、化石記録によれば、この被害から回復するのに1000万年ほどがかかったとされる。
生物種ごとの絶滅のパターン > 主竜類以外の動物 > 主竜類に属さない水棲爬虫類

当時の海洋捕食者の頂点にいた海生爬虫類は、非主竜類の首長竜やモササウルスなどであるが、いずれも白亜紀末に絶滅した。なお魚竜については、大量絶滅が起こる前に化石記録から姿を消していた。
生物種ごとの絶滅のパターン > 主竜類

主竜類のクレードの中では、ワニと鳥類の2つのグループが大量絶滅を生き延びている。一方で、絶滅したグループには、非鳥類型恐竜や翼竜がある。
生物種ごとの絶滅のパターン > 主竜類 > ワニ

マーストリヒト期に化石記録のあるワニ及びそれに近縁な爬虫類としては10科が知られているが、K-Pg境界ではそのうち5科が絶滅した。残りの5科はマーストリヒト期と暁新世の両方から化石が見つかっている。淡水生・海生のディロサウルス科（英語版）を除く4科については、すべてが淡水生・陸生であった。これらのワニを含む系統では、およそ50%がK-Pg境界を生き延びたが、大型の種は絶滅する傾向があった。これらの系統がK-Pg境界を生き延びることができたのは、水中生活と穴を掘る能力によって、環境変化の影響を緩和することができたからだと考えられている。
ジューヴ他（2008）によれば、現生のイリエワニのように、当時は海生の種でも幼生が淡水環境に住んでおり、他の海生爬虫類のように絶滅するのを免れることができた。淡水環境は海水環境よりも、K-Pg境界での環境変動の影響が少なかったとされている。
生物種ごとの絶滅のパターン > 主竜類 > 翼竜

翼竜のうち、ニクトサウルス科とアズダルコ科はマーストリヒト期に確実に生息していたが、どちらもK-Pg境界で絶滅したとされている。マーストリヒト期には他にも、オルニトケイルス類、プテラノドン科、タラソドロメウス類、タペヤラ類、さらには断片的な化石しか見つからないため分類こそできないものの、歯をもつことが分かっている基部系統の翼竜なども生息していた可能性がある。この期間には、現代の鳥類につながる系統では多様化が起きていた。伝統的な説では、現代の鳥類は、近縁な系統群（鳥翼類）や翼竜と直接競争関係にあって置き換わったか、すでに空白となっていたニッチを埋めただけであると考えられてきた。しかし、翼竜と鳥類の多様性の間には相関がないことが分かり、競争仮説は支持されていない。また、小型の翼竜は白亜紀後期まで存在しており、K-Pg境界直前には、鳥類が占めていたニッチの一部を翼竜が取り戻していた。
生物種ごとの絶滅のパターン > 主竜類 > 鳥類

ほとんどの古生物学者は、恐竜の中で唯一、現在でも見られる系統が鳥類だと考えている（鳥の起源参照）。ヘスペロルニス類やエナンティオルニス類のような鳥翼類の生物を含め、当時繁栄していた獣脚類は鳥類以外すべて絶滅した。
化石の分析からは、鳥類の多様化はK-Pg境界以前に始まっており、平胸類、キジ目、カモ目の系統は恐竜と共存していたことが分かっている。様々な種の膨大な化石記録からは、K-Pg境界から30万年前後の時点では、鳥類以外にも鳥翼類の生物が生息していたことが分かっている。これらは古第三紀になると見つからないため、大量絶滅があった証拠となっている。
当時もっとも成功した鳥翼類はエナンティオルニス類であるが、これらは絶滅で一掃されてしまった。一方で、地上や水上での生活に適応した鳥類の一部は生き残り、現代の鳥類につながった。K-Pg境界を生き延びたことが確実にわかっている鳥翼類は、現在の鳥綱しかない。鳥類は、泳ぐ・潜水するといった行動が可能で、水中や湿地に逃れる能力があり、絶滅を避けられたのではないかと考えられている。現在の鳥類でも、巣穴を掘る・樹洞に巣をつくる・シロアリの巣を横取りするといった行動が多くの種で見られ、こうした行動で急激な環境変化から身を守ったと考えられる。
非鳥類型恐竜の絶滅によって空いたニッチを埋めることで、K-Pg境界以降も鳥類は長期的に生き残ることができた。K-Pg境界後はニッチに空きが多く、捕食者も少なくなっていたため、鳥類の適応放散が活発に起こった。たとえば平胸類は、古第三紀初期に急速に多様化する中で、少なくとも3回から6回にわたって飛行能力を失っており、それまで恐竜が占めていた大型草食動物のニッチの一部に進出していたと考えられている。