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深澤俊
著書 > 共編著

『イギリス文学小事典』塚野千晶共編著 北星堂書店 1989
『日欧対照イメージ事典』宮田登共編著 北星堂書店 1989
『ハーディ小事典』編 研究社出版 小事典シリーズ 1993
著書 > 翻訳

フリーダ・ナイト『ベートーヴェンと変革の時代』法政大学出版局 教養選書 1976
『人生の小さな皮肉』トマス・ハーディ短編全集 内田能嗣共監訳 大阪教育図書 2002
『トマス・ハーディ全集 6　帰郷』大阪教育図書 2012
浅草サンバカーニバル

| 浅草サンバ・カーニバル・コンテスト Asakusa Samba Carnival Contest |
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 雷門前にて（2010年）
イベントの種類:  一般イベント
開催時期:  毎年8月下旬
初回開催:  1981年
会場:  馬道通り〜雷門通り（東京都台東区）
主催:  浅草サンバカーニバル実行委員会
来場者数:  約50万人（2010年実績）
最寄駅:  浅草駅、田原町駅
 公式サイト
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浅草の公道を使用して行われる
浅草サンバ・カーニバル・コンテストは、東京都台東区浅草で行われるサンバ・パレードのコンテストである。1981年に第1回が行われた、日本で最も規模の大きなサンバイベントである。
概要

浅草サンバカーニバル実行委員会による主催で、毎年8月の最終土曜日に開催される。一日限りの開催だが、約50万人の人出があり、ブラジル以外の国で最大級、そして北半球最大のサンバカーニバルへと発展。
各サンバチームの規模に応じてリーグ制によるグループ分けがなされている。リーグ制はこの数年にいくつかの変遷があったが、2007年では出場順から、地域のブラスバンドなどによるコミュニケーションリーグ、企業チームによるテーマ・サンバリーグ、S2リーグ、S1リーグの4つのリーグに分けられている。このうち、S1とS2リーグではパレードの内容をコンテストで競う。
S1及びS2リーグでは、リオのカーニバルになぞらえて、パレードの内容を審査員や沿道の観客によるモバイル投票などの採点方式により順位や優勝が競われる。その年にS1リーグで最下位となればS2リーグへ降格、またS2リーグで優勝したチームはS1リーグへ昇級、翌年にまたそこで順位や優勝を競うことになる。
特にトップリーグであるS1リーグでは、エスコーラ・ジ・サンバ（略称：エスコーラ）といわれる大規模なチームによって順位が競われる。これら大規模なチームは、カーホ・アレゴリア（略称：アレゴリア）といわれる大がかりな山車を製作したり、ファンタジアと呼ばれる衣装をブラジルに発注製作したものを使用するなど、大規模に展開するチームが年々多くなっている。
S1リーグにおいては、アレゴリアの製作が参加必須条件となっている一方、S2リーグではアレゴリアの導入は禁止されている。
そもそもサンバには様々なスタイルがあり、ヂスフィーレと呼ばれるパレード・行進するサンバは「動くオペラ」とも評される。これは毎年、各チームがEnredo（エンヘード。物語やテーマなどの意）を決め、それに基づいた楽曲や衣装、山車を製作し、それをパレードによって表現し、審査によるコンテスト形式で順位を競うからである。
このように、近年の浅草におけるサンバカーニバルでは、S1リーグに出場するチームを中心に本格化させようとする傾向が強くなっている。
なお、これらから一般的に、サンバは単なる仮装行列、またはテーマパークのパレードと同一視される向きがあるが、これは誤解である。サンバにおけるパレードは、毎年チームで検討し選んだエンヘードのテーマが優れているか、またそれをいかに全体で表現するかを各チームで競うものである。またサンバパレードと言えば、露出度の高いダンサーが多いと誤解されているが、これも一部に過ぎない。タンガを着て踊るダンサーはパシスタやジスタッキ・ヂ・シャウン、ハイーニャなどと呼ばれるが、これらは少数のパートであり、一つのチームの中には、アーラといわれるパートのグループ分けがいくつもあり、ダンスやパフォーマンスなどいろいろな役割を演じるのが特徴である。
続くS2リーグでは、S1リーグ出場チームのスタイルに準じつつも、人数などの面で規模が大きくないチームが出場している。現在は前述の入れ替えがあるため、S1リーグからの降格組もある。S2については、前述のアレゴリア禁止やパレードへの参加人数制限があるため、S1からの降格組はメンバーの絞り込みも必要になる。
歴史

浅草はかつて映画館や演芸場など娯楽の一大中心地として名を馳せたが、昭和30 - 40年代にはすでに街の活気が下火になりつつあった。これを案じた浅草喜劇出身俳優の伴淳三郎が三社祭の熱気と躍動感は、ブラジル・リオのカーニバルと似ていると開催を勧めて、当時の台東区長である内山榮一との発案により1981年（昭和56年）に初めて実施されたといわれる。したがって、キリスト教（西方教会）で四旬節の前に行われる謝肉祭（本来のカーニバル）とは無関係で、開催時期も異なる。
ただし一方では、兵庫県神戸市がすでに神戸まつりでサンバパレードを行っていたことから、浅草の商店街や観光連盟などが読売新聞社を通じて、神戸まつり関係者にコンタクトを取ってそのアイディアを浅草サンバカーニバルに流用したというのが真相であり、伴淳三郎の話は後づけであるという指摘もされている。
1981年開催当初の浅草サンバカーニバルは、現在のように本格的なサンバチームは少なかった。また近年に至っても、サンバの様式とは異なるチームも多く出場していた。また審査もコシノジュンコや池田満寿夫、Balança(サンババンド)のDENなど著名人による審査委員長の意向が強く反映されていたといわれる。
しかし時代の変化に伴い、ブラジル本国のスタイルに則したチームが増えたことから、1999年には、S1リーグに出場するエスコーラによるAESA（浅草エスコーラ・ジ・サンバ協会）が発足、このAESAの提言により、現在は審査委員長に著名人を登用することは変わらずも、ブラジルやサンバに関心がある審査委員が選ばれ、これらの審査委員による点数による結果が大きく反映されるようになっている。
なお、パレードは当初、夜間における開催が中心であったが、参加者や観客の安全上などの理由から、現在は昼に行われ夕方には終わるようになっている。
2011年は、7月30日から延期となった第34回隅田川花火大会の開催日と重複した結果、開催を断念した。
2020年から2022年まで、コロナ禍により中止とし、代替イベントとして「浅草サンバフェスタ」が開催された。2023年より再開予定である。2024年はコロナ以前の大規模での開催が再開された
テーマ・サンバリーグ

S1、S2リーグとは別に、スポンサー企業が参加するテーマ・サンバリーグも浅草サンバの見所の一つ。
2015年、2016年は冠スポンサーであるアサヒビールと、ガンホー・オンライン・エンターテイメントのほかに、ロボットレストランの計3企業が名乗りを上げた。スポンサー企業チームには会社ロゴ、商品ロゴなどの掲示が許されており、それぞれに会社名、商品名などを大きくアピールしたアレゴリアが出場する。中でも、新宿のロボットレストランによる大型フロートやアレゴリア約20台を含む300名編成のパレードは好評を博し、パレードが通り過ぎたら次のポイントに移動して撮影するパレードの「追っかけカメラマン」が多数発生した。
2019年の浅草サンバカーニバル
豪華な衣装もみどころの一つ
長谷川雄介 (曖昧さ回避)

長谷川 雄介（はせがわ ゆうすけ）
長谷川雄介 (サッカー選手) - 1997年 - 、東京都社会人サッカーリーグ1部・EDO ALL UNITED所属。
長谷川雄介 (実業家) - 1977年 - 、ヤヱガキグループ（ヤヱガキ酒造、ヤヱガキフード＆システム、ヤヱガキ醗酵技研、ヤヱガキジャパン）代表取締役社長、15代目蔵主。
長谷川雄介 (馬術選手) - 馬術選手。Effort Stableクラブ長。2022年全日本馬場馬術選手権優勝。
↑  “公益社団法人 日本馬術連盟 《Japan Equestrian Federation》・日本馬術連盟・日馬連・馬術連盟・公益社団法人　日本馬術連盟”. www.equitation-japan.com. 2024年5月29日閲覧。
↑  “スタッフの紹介｜当クラブ長・副クラブ長のご紹介【Effort Stable】”. www.effortstable.co.jp (2020年2月14日). 2024年5月29日閲覧。
↑  Loveuma (2023年8月7日). “全日本馬場馬術選手権2022王者の、次なる目標はオリンピアン！ by 長谷川雄介さん”. Loveuma.. 2024年5月29日閲覧。
ジャコ万と鉄

『ジャコ萬と鉄』（ジャコまんとてつ）は、梶野悳三の小説『鰊漁場（にしんば）』（1947年）を原作とした日本映画。1949年と1964年に映画化された。
北海道のニシン漁場に出稼ぎにきた荒くれ男たち＝「ヤン衆（ヤンシュ）」と、彼らを束ねる網元の男の対立を背景に、漁場に突然現れた網元に恨みを持つ男・ジャコ萬と網元の息子・鉄の敵対および和解が描かれる。
あらすじ

昭和21年（1946年）。ニシン漁に備え、全国から「ヤン衆」たちが集まる季節になり、網元の吉本久兵衛（映画では九兵衛）が仕切る漁場でもたくさんの男たちが集まった。その中に久兵衛と旧知で、死んだと思われていた通称「麝香鹿の萬吉」＝ジャコ萬（ジャコ万）がいたため、久兵衛は驚く。ジャコ萬はかつて樺太で網元をしていた久兵衛のもとで漁を手伝っていたが、粗暴なために漁場を追われたすえ、引き揚げの際に置き去りにされたため、一時死の淵をさまよい、恨みをつのらせていた。漁の準備も手伝わずに番屋に居座るジャコ萬は暴力的にふるまい、ヤン衆を支配していく。負い目のある久兵衛は、老いも手伝い、ジャコ萬に立ち向かうことができなかった。
そんな中、海南島沖で戦死したと思われていた久兵衛の息子・鉄（鐵）が数年ぶりに帰郷する。久兵衛は鉄の帰郷を喜ぶが、後継をまかされていた養子の宗太郎は気が気でない。早速ジャコ萬は鉄に喧嘩を吹っかけるが、鉄は軽くいなして済ませる。網下ろしの日以来、鉄は精力的に動き、陽気な人柄もあってヤン衆の信頼を集める。
ニシンの大群が湾内にやって来る豊漁日となったが、ヤン衆が報酬の値上げを求めてストライキに入ることを通告し、久兵衛は狼狽する。復讐の機会をうかがっていたジャコ萬がこの混乱に乗じ、ヤン衆を人質に取って番屋に立てこもる。鉄が飛びかかってジャコ萬を押さえて懲らしめる。鉄の態度に感心したヤン衆は海へ飛び出す。
1949年版

| ジャコ萬と鉄 |
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監督:  谷口千吉
脚本:  黒澤明 谷口千吉
製作:  田中友幸
出演者:  三船敏郎 濱田百合子 月形竜之介 久我美子 進藤英太郎
音楽:  伊福部昭
撮影:  瀬川順一
編集:  坂東良治
製作会社:  49年プロダクション
配給:  東宝
公開:   1949年7月11日
上映時間:  91分
製作国:   日本
言語:  日本語
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1949年7月11日公開。東宝製作・配給。谷口千吉監督作品。資料によっては『ジャコ万と鉄』とも表記されるが、作中のタイトル表記は『ジャコ萬と鉄』である。
原作小説では北海道天塩が舞台だが、シナリオ段階で積丹半島になり、実際の撮影は増毛町の岩老海岸を中心に行われた。荒海は特撮で表現している。
三船敏郎と浜田百合子の情熱的なラブ・シーンが話題を呼んだ。
1949年版 > 原作との違い（1949年版）

原作のジャコ萬の風貌は「素晴しい毛皮のついた」外套、「乗馬ズボン」、「やぶにらみ」といった描写がされているが、本作ではマタギ姿で、黒い眼帯をした隻眼の男という出で立ちになった。この扮装はのちの1964年版でも踏襲されている。
ジャコ萬に惚れて彼を追い回す女・ユキがオリジナルキャラクターとして登場する。ユキの存在は1964年版でも踏襲されている。
原作では鉄の姉の名は「セツ子」であるが、本作では「マサ」と改められている。この設定はのちの1964年版でも踏襲されている。
1949年版 > キャスト（1949年版）

鉄：三船敏郎
ジャコ萬：月形竜之介
ユキ：濱田百合子
オルガンの少女：久我美子
九兵衛：進藤英太郎
タカ（九兵衛の妻）：原泉子
宗太郎（九兵衛の婿養子）：藤原釜足
マサ（鉄の姉・宗太郎の妻）：清川虹子
源爺（大船頭）：島田敬一
大学（ヤン衆）：松本光男
漁夫：小杉義男、柳谷寛、長濱藤夫、花沢徳衛、松本平九郎、堀江幹、大久保欣四郎、瀬良明
牧師：谷晃
出面の女：志茂明子、亘幸子、千葉信代
1949年版 > スタッフ（1949年版）

監督：谷口千吉
製作：田中友幸
原作：梶野悳三『鰊漁場』
脚本：黒澤明、谷口千吉
撮影：瀬川順一
照明：若月荒夫
録音：藤好昌生
美術：北辰雄
編集：坂東良治
音楽：伊福部昭
演奏：東宝交響楽団
1949年版 > 外部リンク（1949年版）

ジャコ萬と鉄 - 国立映画アーカイブ
ジャコ萬と鉄(1949) - 文化庁日本映画情報システム
ジャコ萬と鉄(1949) - KINENOTE
ジャコ万と鉄 - allcinema
1964年版

| ジャコ萬と鉄 |
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監督:  深作欣二
脚本:  黒澤明 谷口千吉
出演者:  高倉健 丹波哲郎 山形勲 高千穂ひづる
音楽:  佐藤勝
撮影:  坪井誠
編集:  長沢嘉樹
製作会社:  東映東京撮影所
配給:  東映
公開:   1964年2月8日
上映時間:  99分
製作国:   日本
言語:  日本語
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1964年2月8日公開。高倉健主演・深作欣二監督による東映東京撮影所作品。
主演の高倉健自らの企画作品であり、彼のキャリアの中では異例である。高倉・深作の組み合わせは、本作、『狼と豚と人間』、高倉が特別出演した『カミカゼ野郎 真昼の決斗』の計3本である。
1964年版 > 原作との違い（1964年版）

原作のジャコ萬は宗太郎の実兄であり、ジャコ萬は宗太郎を探して漁場にたどり着く筋になっているが、1964年版ではこの設定は省かれている。
原作では九兵衛は自分の船で樺太を脱出しているが、1964年版では、ジャコ萬が自身の船を九兵衛に盗まれたという設定になっている。
原作では「タカ」は九兵衛の妻の名であるが、本作では九兵衛は妻を失っており、「タカ」は九兵衛の母親の名となっている。
ラストには原作にない以下の場面が追加されている。
ジャコ萬は、鉄の「てめえと九兵衛の喧嘩にヤン衆は関係ねえ」との説諭を受け入れ、ともに船を出して網上げに加わり、2人で喜び合う。終漁の日、ジャコ萬はユキとともに漁場をあとにする。鉄も宗太郎に漁場の将来を託す言葉をかけ、どこかへ去る。
1964年版 > 出演者（1964年版）

順序は本作タイトルバックに、役名の一部は国立映画アーカイブによった。
鉄：高倉健
ジャコ萬：丹波哲郎
大阪（前科者のヤン衆）：江原眞二郎
ユキ：高千穂ひづる
マサ（鉄の姉・宗太郎の妻）：南田洋子
牧場の少女：入江若葉
九兵衛：山形勲
宗太郎（九兵衛の婿養子）：大坂志郎
タカ（九兵衛の母）：浦辺粂子（大映）
牧場の少女の恋人 - 小川守
1964年版 > スタッフ（1964年版）

監督：深作欣二
企画：関政次郎、植木照男
脚本：黒沢明[[ママ (引用)|ママ]]、谷口千吉
梶野悳三作『鰊漁場』より
撮影：坪井誠
録音：廣上益弘
照明：原田政重
美術：近藤照男
（ノンクレジット：中村修一郎）
音楽：佐藤勝
編集：長沢嘉樹
助監督：野田幸男
進行主任：内田有作
現像：東映化学工業株式会社
協力：北海道積丹町
1964年版 > 製作 > 企画

1949年の東宝版を封切り時に観て、興奮して夜も眠れなかったという高倉が、当時の東映東京撮影所所長・岡田茂に「やらせて下さい」と頼み込み、「1964年は高倉を一億円スタアに仕立てる」と宣言していた岡田もそれに乗り、製作を決めた。製作発表時は「ギャング路線」などの成功で意気上がる東映東京撮影所が男性映画の決定版をいかにこなすかが評論家筋に注目された。高倉はすでに独特の存在感を示し始めてブレイク直前だった。
映画化が決まると高倉健は東宝撮影所に出向き、三船敏郎に挨拶した。たまたま一人で部屋にいた三船は、高倉の訪問に立って歓迎し、自ら茶を入れた。元々三船のファンだった高倉はすっかり感激し、以後三船をより尊敬するようになった。
1964年版 > 製作 > 撮影

1963年12月1日から20日まで、積丹半島・入舸町の島武意海岸で80人規模のロケーション撮影が行われた。かつて同地は広い海岸がニシンで埋まり、一夜にして数千万円の儲けを生む「千石漁場」といわれた北海道有数の漁場だったが、1953年頃から不漁となり、夏には札幌方面から釣り客や海水浴客が押し寄せてにぎわうものの、番屋などは荒れ果てていた。スタッフは4000万円かけて番屋や運搬用トロッコのトンネルなどを改修した。
町は「歓迎・東映ロケ隊」の幟を押し立てて大歓迎し、スタッフ・出演者は連日、ホッケなどの海の幸が食卓に並ぶ手厚いもてなしを受けたが、魚が嫌いでイカ刺しぐらいしか食べられなかった高倉はすき焼きが恋しかったという。
撮影の際、通常の作品は「天気待ち」として晴天を待つが、本作は極寒の北の海の荒涼とした「アジ」を出すため、オホーツク海の波濤が荒れる荒天を待って撮影した。
1949年版で鉄を演じた三船敏郎は、下半身はペンギンと呼ばれるゴムつなぎを着て、上半身は裸だったが、ロケの前の晩に高倉が「いい映画が出来るなら、自分はフンドシ一丁でやるよ」と啖呵を切って引っ込みがつかなくなった。漁師は通常、全身にグリースを塗って冬の海に入るが、高倉はそうせず、まわりに「死ぬぞ」と忠告されながら無造作にマイナス16度の海に飛び込んだ。すぐに引き上げられた高倉はその直後から「ゲエゲエ戻し、3日間寝こみ死にかけた」。
それまで年長の監督から個性を伸ばすように育てられてきた高倉にとって、同学年の深作欣二とは合わなかった。鋳型にはめ込む深作演出は窮屈で仕方なく、高倉はプロデューサーの吉田達に「押し付ける演出はもう嫌だ」としきりに漏らした。深作も撮影終了後、周囲に「あんな下手な役者は二度と使わない」とこぼした。高倉は本作あたりから映画に本腰を入れて取り組むようになったという。
1964年版 > 作品の評価

由原木七朗（東京新聞文化部）と小山耕二路（近代映画編集長）は以下のように評している。
「健さんは長い間、大根役者みたいに言われて来たけど、この作品では生き生きしている。健さんも立派な役者になったと思う。回りを固める南田洋子、大坂志郎、山形勲。みんないいね。いい意味で連鎖反応がこの作品に出ている。大坂さんなど日活でやると少々臭い芸になるが、ここではそれがなかったものね。山形さんは臭い芝居の方がいいんだ。監督の深作欣二も、単なるアクション監督でなく、壁を乗り越えた感じがする。大体二番煎じの作品は大抵うまくゆかないが、これはうまくいってる。サラッとしすぎるくらい、ダレがないのはいいんだ。近頃はリバイバル映画、わりとみんなうまくやるね。それだけ映画もやはり進歩してるんだと考えたいな」
1964年版 > 再上映

1994年秋、「健さん片想いの会」が吉祥寺バウスシアターで本作の上映会を開いた。上映日は高倉主演の『四十七人の刺客』封切の前日で、本作上映は同会メンバー間のアンケート結果により決まったものである。
同会の谷充代は「参加メンバーにサプライズな贈り物が出来ないか」と考え、高倉に「何かメッセージを頂けないでしょうか」と手紙を書いた。高倉は自作の録音テープを送った。同テープは上映会で流された。内容は高倉がギター曲をバックに肉声で想い出などを語るもので、「本作はとても思い入れのある作品」と話し、上述のフンドシ一丁で海に飛び込んだエピソードなどを語った。
1964年版 > 外部リンク（1964年版）

ジャコ萬と鉄 - 国立映画アーカイブ
ジャコ萬と鉄(1964) - 文化庁日本映画情報システム
ジャコ萬と鉄(1964) - KINENOTE
ジャコ萬と鉄 - allcinema
| 表 話  歴深作欣二 |
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1960年代:  風来坊探偵シリーズ（1961年) 風来坊探偵 赤い谷の惨劇  風来坊探偵 岬を渡る黒い風  ファンキーハットの快男児シリーズ（1961年) ファンキーハットの快男児  ファンキーハットの快男児 二千万円の腕  白昼の無頼漢 (1961年)  誇り高き挑戦 (1962年)  ギャング対Gメン (1962年)  ギャング同盟 (1963年)  ジャコ萬と鉄 (1964年)  狼と豚と人間 (1964年)  脅迫（おどし） (1966年)  カミカゼ野郎 真昼の決斗 (1966年)  北海の暴れ竜 (1966年)  解散式 (1967年)  博徒解散式 (1968年)  黒蜥蜴 (1968年)  恐喝こそわが人生 (1968年)  ガンマー第3号 宇宙大作戦 (1968年)  黒薔薇の館 (1969年)  日本暴力団 組長 (1969年) 
1970年代:  血染の代紋 (1970年)  君が若者なら (1970年)  トラ・トラ・トラ! (1970年)  博徒外人部隊 (1971年)  軍旗はためく下に (1972年)  現代やくざ 人斬り与太 (1972年)  人斬り与太 狂犬三兄弟 (1972年)  仁義なき戦い (1973年)  仁義なき戦い 広島死闘篇 (1973年)  仁義なき戦い 代理戦争 (1973年)  仁義なき戦い 頂上作戦 (1974年)  仁義なき戦い 完結篇 (1974年)  新仁義なき戦い (1974年)  仁義の墓場 (1975年)  県警対組織暴力 (1975年)  資金源強奪 (1975年)  新仁義なき戦い 組長の首 (1975年)  暴走パニック 大激突 (1976年)  新仁義なき戦い 組長最後の日 (1976年)  やくざの墓場 くちなしの花 (1976年)  北陸代理戦争 (1977年)  ドーベルマン刑事 (1977年)  柳生一族の陰謀 (1978年)  宇宙からのメッセージ (1978年)  赤穂城断絶 (1978年) 
1980年代:  復活の日 (1980年)  青春の門 (1981年)  魔界転生 (1981年)  道頓堀川 (1982年)  蒲田行進曲 (1982年)  人生劇場 (1983年)  里見八犬伝 (1983年)  上海バンスキング (1984年)  火宅の人 (1986年)  必殺4 恨みはらします (1987年)  華の乱 (1988年) 
1990年代:  いつかギラギラする日 (1992年)  忠臣蔵外伝 四谷怪談 (1994年)  おもちゃ (1999年) 
2000年代:  バトル・ロワイアル/バトル・ロワイアル 特別篇 (2000年/2001年)  バトル・ロワイアルII 鎮魂歌 (2003年) 
テレビ映画:  キイハンター (1 - 2, 157, 158話)  ザ・ガードマン (326話)  必殺仕掛人 (1 - 2, 24話)  アイフル大作戦 (31話)  バーディ大作戦 (1話)  傷だらけの天使 (1, 3話)  Gメン'75 (16, 20, 85, 354話)  影同心 (18話)  柳生一族の陰謀 (1話)  影の軍団II (1話)  ダブル・パニック'90 ロス警察大捜査線  阿部一族 
演劇:  柳生十兵衛 魔界転生 (1981年) 
ゲーム:  クロックタワー3 
家族:  中原早苗  深作健太
長崎のマグダレナ

| 長崎の聖マグダレナ |
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殉教者
生誕:  1610年  江戸幕府 肥前国 長崎 （現・ 日本 長崎市）
死没:  1634年10月15日  江戸幕府 肥前国 長崎 西坂
崇敬する教派:  カトリック教会
列福日:  1981年2月18日
列福場所:   フィリピン マニラ
列福決定者:  ヨハネ・パウロ2世
列聖日:  1987年10月18日
列聖場所:  ローマ
列聖決定者:  ヨハネ・パウロ2世
記念日:  9月28日
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長崎のマグダレナ（ながさきのマグダレナ、1610年 - 1634年10月15日）は、江戸時代初期のキリシタン。ドミニコ会第三会の修道女であり、1987年に「聖トマス西と15殉教者」の一人として、大村のマリナと共に日本人女性として初めてカトリック教会の聖人に列せられた。
生涯

1610年（慶長15年）、マグダレナは長崎近郊の村にて誕生。両親は敬虔なキリシタン（カトリック信者）であり、後に殉教したといわれている。知られているのは生年、生誕地、洗礼名のみで、日本名は知られていない。
はじめ聖アウグスチノ修道会の司祭の指導を受けたが、後にドミニコ会の司祭ジョルダーノ・アンサローネの指導を受けるようになる。彼女はその身を神にささげる決心をして第三会に入り、1632年（寛永9年）ごろ誓願を果たしたが、修練が終わらないうちに、アンサローネ神父は逮捕された。1634年（寛永11年）9月、自らも奉行に出頭しキリシタンの修道女であることを告白した。容姿が美しかったため、役人は棄教すればよい結婚ができると薦めたが彼女はそれを拒み、拷問にかけられても信仰を捨てなかった。それに業を煮やした役人は同年10月、西坂でマグダレナを女性として初めて穴吊の刑に処せられた。逆さに吊るされたため、目や口、鼻や耳からも出血していたが、13日以上もこの苦しみに耐え、吊るされたまま生存した。刑吏らは、マグダレナを吊るしたまま穴の底に何度も落とし、頭を打ち付けて半殺しにした。するとその夜雨が降り、水が穴に満ちたためマグダレナは溺死し、10月15日の朝、殉教者の列に加えられた。信者に聖遺物が残らないよう、遺体は焼いて灰にされ、分散された。
1981年（昭和56年）、マグダレナは殉教と英雄的聖徳を称えられ、ローマ教皇ヨハネ・パウロ2世によって、アンサローネ神父らとともにマニラで列福され、1987年（昭和62年）にローマで列聖された。
単位球面

様々な単位球面
単位球面（たんいきゅうめん、英: unit sphere）とは、中心点からの距離が1の点の集合である。なお、ここでの距離とは一般的な距離の概念である。一方、単位球（たんいきゅう、英: unit ball）は、中心点からの距離が1以下の点の集合（閉単位球 (closed unit ball)）、あるいは1未満の点の集合（開単位球 (open unit ball)）である。通常、特に断らない限り、対象とする空間の原点を中心点とする。したがって英語で何の前置きもなく "the" をつけて書かれている場合は、原点を中心点とする単位球面や単位球を指す。
単純に言い換えれば、単位球面は半径が1の球面であり、単位球は半径が1の球である。任意の球面は平行移動と拡大・縮小によって単位球面に変換でき、この点が重要である。したがって、球面の研究は一般に単位球面を研究することに還元できる。
ユークリッド空間での単位球

n次元のユークリッド空間では、単位球面を  (x_{1},\ldots ,x_{n}) という点の集合としたとき、次の式が成り立つ。
そして、閉単位球の全ての点の集合については、次の不等式が成り立つ。
ユークリッド空間での単位球 > 面積と体積の一般的な式

最初に、単位球面の古典的な式が半径1でx軸、y軸、z軸で違いがない楕円面の式となることは重要である。
n次元ユークリッド空間の単位球の体積と単位球面の面積は、解析学の様々な重要な方程式に出てくる。n 次元の単位球体の体積 Vn はガンマ関数を用いて書くことができる。
ここで n!! は二重階乗であり、 \lfloor \cdot \rfloor ,\lceil \cdot \rceil  は床関数と天井関数である。
(n−1) 次元単位球面の超体積（すなわち n 次元単位球体の表面積）An は次のように表せる
ただし最後の等号は n > 0 に対してのみ成り立つ。
いくつかの  n に対応した表面積と体積は次のようになる。
|  n |  A_{n} （表面積） |  A_{n} （表面積） |  V_{n} （体積） |  V_{n} （体積） |
| --- | --- | --- | --- | --- |
| 0 |  0(1/0!)\pi ^{0} | 0 |  (1/0!)\pi ^{0} | 1 |
| 1 |  1(2^{1}/1!!)\pi ^{0} | 2 |  (2^{1}/1!!)\pi ^{0} | 2 |
| 2 |  2(1/1!)\pi ^{1}=2\pi  | 6.283 |  (1/1!)\pi ^{1}=\pi  | 3.141 |
| 3 |  3(2^{2}/3!!)\pi ^{1}=4\pi  | 12.57 |  (2^{2}/3!!)\pi ^{1}=(4/3)\pi  | 4.189 |
| 4 |  4(1/2!)\pi ^{2}=2\pi ^{2} | 19.74 |  (1/2!)\pi ^{2}=(1/2)\pi ^{2} | 4.935 |
| 5 |  5(2^{3}/5!!)\pi ^{2}=(8/3)\pi ^{2} | 26.32 |  (2^{3}/5!!)\pi ^{2}=(8/15)\pi ^{2} | 5.264 |
| 6 |  6(1/3!)\pi ^{3}=\pi ^{3} | 31.01 |  (1/3!)\pi ^{3}=(1/6)\pi ^{3} | 5.168 |
| 7 |  7(2^{4}/7!!)\pi ^{3}=(16/15)\pi ^{3} | 33.07 |  (2^{4}/7!!)\pi ^{3}=(16/105)\pi ^{3} | 4.725 |
| 8 |  8(1/4!)\pi ^{4}=(1/3)\pi ^{4} | 32.47 |  (1/4!)\pi ^{4}=(1/24)\pi ^{4} | 4.059 |
| 9 |  9(2^{5}/9!!)\pi ^{4}=(32/105)\pi ^{4} | 29.69 |  (2^{5}/9!!)\pi ^{4}=(32/945)\pi ^{4} | 3.299 |
| 10 |  10(1/5!)\pi ^{5}=(1/12)\pi ^{5} | 25.50 |  (1/5!)\pi ^{5}=(1/120)\pi ^{5} | 2.550 |
n ≥ 2 に対する小数は近似値である。
ユークリッド空間での単位球 > 面積と体積の一般的な式 > 再帰

An の値は次のように再帰的に表せる。
Vn の値は次のように再帰的に表せる。
ユークリッド空間での単位球 > 面積と体積の一般的な式 > フラクタル次元

An および Vn の式は n > 0 の任意の実数について計算でき、非負整数以外の n についての球面の面積や球の体積が必要になる場合もある。
ユークリッド空間での単位球 > 面積と体積の一般的な式 > 他の半径

詳細は「球面」を参照
n次元の球面の表面積は、半径が r なら An rn−1 となり、同様に n 次元の球の体積は、半径が r なら Vn rn となる。例えば、半径 r の3次元の球面の表面積は A = 4π r 2、半径 r の3次元の球の体積は V = 4π r 3 / 3 となる。
ノルム線型空間における単位球

ノルム線型空間  V でノルムが  \|\cdot \| のとき、開単位球 (open unit ball) は次のように表される。
これは下記の (V,||·||) における閉単位球 (closed unit ball) の内部 (interior) である。
後者は前者の直和であり、その共通する境界が (V,||·||) における単位球面である。
単位球の形状は、どういうノルムを選択するかで大きく異なる。角のある形状になる場合もあり、例えば Rn にてノルム l∞ を採用すると [−1,1]n のようになる。丸い球形は、ユークリッド距離で有限次元の場合に一般的なヒルベルト空間ノルムを採用した場合と理解できる。その境界がいわゆる単位球面となる。
一般化 > 距離空間

これまでの定義は、選択した原点についての距離空間で直接的に一般化できる。しかし位相幾何学的な概念（内部、閉包、境界）をそのまま適用する必要はない。一部の距離空間では、単位球面が空の場合もある。
一般化 > 二次形式

線型空間 V に実数の二次形式 F:V → R があるとき、{ x ∈ V : F(x) = 1 } を V の単位球面と呼ぶことがある。2次元の例として分解型複素数と二元数がある。F が負の値をとるとき、{x ∈ V: F(x) = − 1} を反球 (counter-sphere) と呼ぶ。
x次元の球面の面積を x の連続関数として図示したグラフ -тут ошибка на графике, я по китайски не понимаю
x次元の球の体積を x の連続関数として図示したグラフ
浴槽の花嫁

| 浴槽の花嫁 |
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監督:  清瀬英次郎
脚本:  山崎謙太 小国英雄
原作:  サトウ・ハチロー
製作:  日活多摩川撮影所
出演者:  岡譲二 小杉勇 山本礼三郎
撮影:  永塚一栄
配給:   日活
公開:   1936年12月31日
上映時間:  66分
製作国:   日本
言語:  日本語
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『浴槽の花嫁』（よくそうのはなよめ）は、1936年（昭和11年）製作・公開、清瀬英次郎監督による日本の長篇劇映画、ミュージカル映画である。
略歴・概要

現代劇のスタジオ・日活多摩川撮影所（現在の角川大映撮影所）が製作した日本の初期のミュージカル映画である。日活の正月興行の1作として製作され、1936年12月31日に浅草公園六区の富士館で公開された。同日、日活は日活京都撮影所製作、渡辺邦男監督の『丹下左膳 日光の巻』が帝都座で、帝国館では本作とおなじ多摩川撮影所が製作した伊賀山正徳監督の『ハリキレ日活』の3作を同日封切りした。
本作の上映用プリントは、現在、東京国立近代美術館フィルムセンターには所蔵されてはいない。
スタッフ・作品データ

監督 - 清瀬英次郎
原作 - サトウ・ハチロー
脚色 - 山崎謙太、小国英雄
撮影 - 永塚一栄
製作 : 日活多摩川撮影所
上映時間 （巻数 / メートル） : 66分 （6巻 / 1,828メートル）
フォーマット : 白黒映画 - スタンダード・サイズ（1.37:1） - モノラル録音
公開日 :  日本 1936年12月31日
配給 :  日活
初回興行 : 浅草・富士館
キャスト

岡譲二
小杉勇
山本礼三郎
瀧口新太郎
中田弘二
吉谷久雄
津村博
笠原恒彦
潮万太郎
若太刀芳之助
正邦乙彦
高野二郎
花柳小菊
黒田記代
沢村貞子
石井美笑子
美川かつみ
相良愛子
田村美紗子
白藤妙子
高真理
小原喜代子
戸田春子
一ノ宮和子
宮川澄子
松平富美子
衣笠淳子
ディック・ミネ
註

↑  1936年 公開作品一覧 558作品、日本映画データベース、2010年2月1日閲覧。
↑  所蔵映画フィルム検索システム、東京国立近代美術館フィルムセンター、2010年2月1日閲覧。
↑  Film Calculator換算結果、コダック、2010年2月1日閲覧。
済生会吉備病院

|  済生会吉備病院 |
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情報
正式名称:  社会福祉法人恩賜財団済生会支部岡山県済生会 済生会吉備病院
標榜診療科:  内科、循環器内科、小児科、外科、泌尿器科、脳神経外科、整形外科、形成外科、婦人科、リハビリテーション科、放射線科
許可病床数:  75床 一般病床：75床
機能評価:  一般病院1 3rdG:Ver.1.1
開設者:  社会福祉法人恩賜財団済生会支部岡山県済生会支部
管理者:  難波 洋一郎（院長）
所在地:  〒701-1334岡山県岡山市北区高松原古才584-1
二次医療圏:  県南東部
PJ 医療機関
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済生会吉備病院（さいせいかいきびびょういん）は、社会福祉法人恩賜財団済生会支部岡山県済生会支部が岡山県岡山市北区に設置する公的病院である。
診療科

（標榜診療科）
内科
循環器内科
小児科
外科
泌尿器科
脳神経外科
整形外科
形成外科
婦人科
リハビリテーション科
放射線科
医療機関の指定・認定

（下表の出典）
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保険医療機関: 結核指定医療機関
労災保険指定医療機関: 原子爆弾被害者一般疾病医療機関
指定自立支援医療機関（更生医療）: 特定疾患治療研究事業委託医療機関
指定自立支援医療機関（精神通院医療）: 在宅療養支援病院
身体障害者福祉法指定医の配置されている医療機関: 無料低額診療事業実施医療機関
生活保護法指定医療機関: 
公益財団法人日本医療機能評価機構認定病院
このほか、各種法令による指定・認定病院であるとともに、各学会の認定施設でもある。
交通アクセス

JR吉備線「備中高松駅」より徒歩5分
備北バス「稲荷参道口停留所」停留所より徒歩2分
特殊相対性理論

特殊相対性理論（とくしゅそうたいせいりろん、独: Spezielle Relativitätstheorie、英: Special relativity）は、あらゆる慣性系間の等価性を公理とした物理学の理論である。特殊相対論（とくしゅそうたいろん）とも訳される。特殊相対性理論は一般相対性理論に包含される理論であるが、一般相対論と特殊相対論を特に区別せずに、相対性理論と呼称されることもある。光速に近い速度で相対移動する観測者対について古典力学 (ニュートン力学)は一般に実験事実と整合しないが、特殊相対性理論においては、観測者に固有の（あるいは観測者間の互いの）時間と空間の測量について定式化することで、これらの関係・法則を捉える。
概要

力学において、電磁気学の説くところによれば、観測者あるいは観測対象の慣性運動を伴う実験において、その結果には従来のニュートン力学の示すところと不整合が生じ得る (#特殊相対性理論に至るまでの背景)。アルベルト・アインシュタインは1905年に発表した論文において特殊相対性理論を発表し、電磁気学的現象まで含めた慣性系間の等価性を公理として、以下の帰結を示した。
ある観測者に対する、時間の経過と空間中の移動速度との関係
相対運動する座標系における時間の経過
相対運動する座標系における、“ローレンツ収縮”の空間上の形状にかかる効果
質量とエネルギーの等価性
特殊相対性理論はニュートン力学では説明できなかった事柄をことごとく説明しており、とりわけ、ニュートン力学が矛盾をきたす光速度に近い速度で運動する物体の力学的挙動に対して、その実験事実によく整合する。こういった経緯から、特殊相対性理論を含む相対性理論は、現代物理学において重要な一体系として支持されている。定性的には、物体に対するエネルギーの放出・吸収にともなったその質量の減少・増加などが確認されている。
その名の通り、特殊相対性理論は一般相対性理論に包含される特殊論である。一般相対性理論が重力をはじめとする外力（あるいは慣性力）のある非慣性系等の定式化を含むものであるのに対して、特殊相対性理論では慣性力のはたらかない状況（たとえば加減速のない状況）、すなわち慣性系を主眼に据えて扱う。慣性系は非慣性系を含むあらゆる座標系の特殊・特別な場合のひとつであるので、本理論はこれを指すために「特殊」の語を冠して特殊相対論と呼称している。
特殊相対性理論に至るまでの背景

詳細は「en:history of special relativity」を参照
特殊相対性理論に至るまでの背景 > ニュートン力学とガリレイの相対性原理

ニュートンは力学を記述するに当たって以下のような、「絶対時間と絶対空間」を定義した。
| 0 | 1 | 2 |
| --- | --- | --- |
| 「 | 　 絶対時間 その本質において外界とはなんら関係することなく一様に流れ、これを持続と呼ぶことのできるもの 絶対空間 その本質においていかなる外界とも関係なく常に均質であり揺らぎがないもの | 」 |
—ニュートン（『プリンキピア』より）
すなわち、時間と空間は、そこにある物体の存在や運動に影響を受けないと仮定した。これをもって、我々が日常的直観として抱いている時間や空間に対する根本的感覚を表そうとした。この絶対時間をかかげるニュートン力学においても、あらゆる慣性系は本質的に等価（すなわち相対的）でもある。ニュートン力学では、2つの慣性座標系(慣性系Aおよび慣性系B）における同一点A = (t, x)とB = (t′, x′)を示す関係は、次に示すガリレイ変換によって結ばれている。
(t′, x′) = (t, x − v t)
狭義の例を示すならば、ある座標系Aに対して等速直線運動する別の座標系Bがあるとして、これら二つの座標系は本質的に等価（相対的）である。すべての基準となる静止座標系といった概念は、上式では規定されておらず、力学の法則はあらゆる慣性系からの観測について本質的に同一である。すなわち、ガリレイ変換によって形式が変わらない。ガリレイ変換におけるニュートンの運動方程式の不変性、すなわち、この変換でつながる座標系間の等価性は、 ガリレオの相対性原理 (Galilean invariance) と呼ばれる[疑問点]。ニュートン力学は、少なくとも当時に再現し得た諸実験事実と整合し、その矛盾があらわになる時代を迎えるまで（以下節）、力学の普遍的法則とも捉えられた。
特殊相対性理論に至るまでの背景 > 電磁気学/光学の相対性原理との矛盾

19世紀後半になると、当時既に知られていた電磁気学に関するいくつかの基礎方程式群が、ジェームズ・クラーク・マクスウェルにより系統化され、マクスウェル方程式としてあらわされた。マクスウェル方程式の自由空間における解のひとつは電磁波である。この解が示す電磁波の伝播速度は、当時知られていた精度での光速度 c とよく一致した。このため、光と電磁波が同一のものと捉えられ、マクスウェル方程式は、電磁気学の基礎方程式であるのみならず、光の挙動を記述する支配方程式とみなされるようになった。
同時期において光学分野では、光の回折現象が知られていた。これを説明するために、光を波の伝播と見做す光の波動説が見出され、その支持が広まった。光の波動説では、光も空間を伝播する「もの」であるため、光が伝わる媒質であるエーテルなるものが宇宙に満たされているという仮説が、ホイヘンスにより提案された。
光の波動説およびエーテルを前提とした議論では、エーテルに対して静止している理想的な座標系においてマクスウェル方程式は実験事実をよく支持し、有用な基礎物理方程式とみなされた。その一方で、エーテルに対して運動する基準系から見た状況について、次第に関心が寄せられるようになっていった。
ニュートン力学の基礎方程式であるニュートンの運動方程式は、ガリレイ変換による座標変換のもとで本質的には形を変えない。しかし、電磁気学の基礎方程式であるマクスウェル方程式は、ガリレイ変換のもとで形式が本質的に変化してしまう。この数式上の変化は、マクスウェル方程式が真に成り立つ慣性系がこの世界のどこかにあり、（形式を変化させずに）マクスウェル方程式が別の慣性系においても成立できる「ガリレイ変換でない新たな座標変換」が必要だと予想された。
ヘルツはこの変形された方程式を運動座標系における電磁場の支配方程式として導出したが、Wilson や Röntgen–Eichenwald の実験によって否定された。当時の電磁気学についての問題提起として、たとえば以下のようなものが挙げられる。
光の伝播速度は実験的に光源の速度に依存しないことが判っている。にもかかわらず、その媒質（エーテル）が存在しないとすることは理解しがたい（よって、エーテルがあるに違いない）。
エーテルの存在を仮定するならば、エーテルに対して静止する「絶対静止系」が存在することになる。これは、絶対空間を否定する相対性原理に反し得る。
このような光の速度と観測者・光源の運動（運動する座標間の変換）に関して混迷した状況があり、なんらかの新たな実験及び理論が求められる状況であった。そのようななか、「ガリレイの相対性原理を是とし、光の速度が慣性系に依存するのであれば、様々な異なる慣性系（運動座標系）から光の速度を計測すれば、マクスウェル方程式と一致する"ただ一つの静止基準系"が見つかるであろう」との発想からマイケルソン・モーリーの実験が行われた。
特殊相対性理論に至るまでの背景 > マイケルソン・モーリーの実験 > エーテル前提の解釈

マイケルソン・モーリーの実験 (Michelson–Morley experiment)にて、両氏は、地球の公転移動に着目した。実験空間の環境下において、公転運動の進行方向の前後に対してエーテルの「風」が吹くことを想定して、そこで伝播する２経路の光の干渉縞を見ることを通じて、光のエーテル中の伝播速度を精密に測定しようと試みた。これにより、エーテル中における観測者の移動速度（ここでは地球の公転速度）の影響を調べられると考えたのである。これは当時の技術で十分に機能できる手法であった。しかしながら、光の速度に有意の差異は認められず、両氏の期待した観測者移動速度の影響（「エーテルの風」の効果）は実験的に支持されなかった。この当時は「観測者の運動の光速度に及ぼす影響について、”予想されていた水準”よりは、無に近いか全く無いものであろう」と結論された。
一方で、上記の実験を支持できる物理体系を見出す試みとして、ヘルツ、フィッツジェラルド、ローレンツ、ポアンカレなどの学者は、エーテル説に付け加えて、辻褄合わせのための仮定を付与することで実験事実と理論を整合させようと試みた。例えばローレンツとフィッツジェラルドは各々独立に、運動する物体が「エーテルの風」を受けて収縮するフィッツジェラルド=ローレンツ収縮（ローレンツのエーテル理論（英語版））を提示した。フィッツジェラルド=ローレンツ収縮によって、マイケルソン・モーリーの実験では「エーテルの風」の効果がキャンセルされたと説明しており、その際の収縮の度合いを説明する座標変換式（ローレンツ変換、Lorentz transformation）を定式化した。しかしながら、この座標変換の理解のみでは検証可能性を欠いていた。他方で、ローレンツとポアンカレは、時間の流れが観測者によって異なるとする「局所時間」という相対性理論の萌芽ともいえる思索を提起し、Wilson や Röntgen–Eichenwald の実験に合致できる電磁場の方程式を導出していた。
以上の理論はいずれも数式上は実験事実と合致しており、現代物理学が支持するアインシュタインの理論とも整合する。すなわち、このような数式を持ち込みさえすれば、従来の物理理論との実験上の矛盾はひとまず解消されるということは、一定の成果ではあった。しかしこれらの理論は、あくまでもエーテル仮説（絶対空間の存在）と光速度不変則（実験事実）の食い違う部分のみを解消する為に導出された解決策に過ぎず、たとえば下記のような疑問について、理論上・実験上の不満を残した。
運動する物体が、実際に縮むことなどあり得るのか？　実際に縮むのであれば、その物体の破壊には影響するのか？
数式上導入された「局所時間」を、物理学の体系としてどう解釈するのか？
特殊相対性理論に至るまでの背景 > マイケルソン・モーリーの実験 > ガリレイ原理にのっとった解釈

ガリレイ等価原理に則るならば、マイケルソンらの実験結果を整合するように解釈するには、物体の移動速度と位置と時刻の関係について、まったくの未知の法則の発見が必要であることを示すのみである。
結局、以上までの一連の経緯を経て当時の物理学が得たものは、光速は不変という実験事実が分かったこと、および、時間や空間の絶対的均質性といった前提が揺らいだことであった。前提の思想として「絶対空間」や「絶対時間」に拘泥しがちな一方で、「絶対空間」ではないはずの実験環境下で精密測定される光の速度はどれも一定値（有意の差のない範囲で同一・不変）であり、それに整合する一応の理論は構築可能であった。このように、時間・空間に対する思想と実験結果に対する（いわば応急措置的な）理論の間に、ある種の不調和ともとれる状況があった。そういった従来の疑わしい前提を排除したうえで、新たに基礎的な物理法則体系を提唱・検証する必要が生じていた。これを成し遂げたのが、当時アマチュアの物理研究家であったアインシュタインであった。
特殊相対性理論の基礎

アインシュタインは、自身のいくつかの（主に3つの）論文 を通して、「特殊相対性理論」を確立した。その大部分は、１つ目の論文「運動物体の電気力学について ON THE ELECTRODYNAMICS OF MOVING BODIES」に記されている。本節では、アインシュタインの「運動物体の電気力学について」を軸に据えつつ、後世の補足・解釈も踏まえながら、特殊相対性理論の基礎となる部分（公理と数学的準備）について説明する。
特殊相対性理論の基礎 > 『運動物体の電気力学について』概要

アインシュタインによる著作「運動物体の電気力学について」は、序文と10個の節からなる。第5節までは「力学」、第6節以降は「電気力学」とそれぞれ題されている。序文の中で「相対性原理」と「光源の運動と無関係に光速は一定である」という２つの前提が示されている。この２条件をもって、”静止物体のためのマクスウェル理論に基づいて運動物体を論ずるのに十分”と述べられている。
特殊相対性理論の基礎 > 指導原理

アインシュタインの原論文における特殊相対性理論では、以下の二つの事柄を指導原理（前提条件、公理）として、その物理学的枠組みが展開されている。#特殊相対性理論に至るまでの背景に述べた「エーテルに対して動いていない”特別なひとつの慣性系”が存在するはず」という思想からの脱却である。
特殊相対性原理は運動方程式がある種の座標変換に関して共変であるべき、との原理である。なお、アインシュタインの最初の論文では単に「相対性原理」と呼ばれていた。のちに一般相対性理論が世に出てから、それと区別するために「特殊相対性原理」と呼ばれるようになった。
光速度不変の原理は相対性理論構築に必要な最低限の要請をマクスウェル理論から抽出したものであり、物理的に新しい主張を含むのは特殊相対性原理のみである。
なお、現代では光速度不変の原理として以下のような表現を採用する流儀も多い。
しかし、これは本来、特殊相対性原理と（原論文の）光速度不変の原理から、次に記すように演繹される内容である。
以上の指導原理に加えて、主に次の2つの要請を満たすことを要求としたうえで、特殊相対性理論は構築されている。
なお、これら指導原理や諸要請の他にも、従来の物理学から継承される「空間の等質性」や「空間の等方性」といった暗黙の前提は、特殊相対性理論においても基礎とされている。
特殊相対性理論の基礎 > 変換則の形態

以上の指導原理と諸要請・前提を満たすべく、特殊相対性理論においては、2つの慣性系の間の座標変換則を次のように導入する（実際に特殊相対性理論で用いられる座標変換「ローレンツ変換」を導く）。以下では、c を不変の光速度とし、時刻 t の代わりにc を乗じた ct を用いることとして、時間軸と空間軸を統一的に扱って述べる。
今、慣性運動する2人の観測者（すなわち何ら外力のかかっていない観測者）A、Bがある一点ですれ違ったとする。A の慣性系における位置と時刻を表す座標系を (ct, x) 、B の慣性系における位置と時刻を表す座標系を (ct′, x′) とする。ここで、2つの時刻 ct、ct′ は各観測者に独立なものである。すなわち、特殊相対性理論においてここでまさに、絶対時間が放棄されている（二人の観測者に共通の「絶対時間」はどこにも存在しない）。もちろん、位置座標軸も各観測者に独立固有の存在であり、二人の観測者に共通の空間的尺度「絶対空間」もない。なお、以降では便宜上、二人の観測者がすれ違った際に、位置と時刻の起点（一般に原点・ゼロ点）を規定することが多いが、位置と時刻の起点は再現性のある然るべき手段によって適宜取り直してもよい。また、二人の観測者に共通の絶対時間も絶対空間も存在せず不可知である一方で、それぞれの観測者が（何らかの手段で）もう一方の観測者が観測した時刻・位置の値を知ることは一般に妨げられない。
ここで、2つの座標系の間の一般的な変換規則の数学表現として、テイラー展開による座標変換規則をまず考える。(ct, x)あるいは (ct′, x′) という表現から示唆されるように、各慣性系での時刻・空間座標の数値の組は4次元の行ベクトル・列ベクトルとして扱える（時刻(1次元)と空間(3次元)をあわせた4次元。下記では縦ベクトル(列ベクトル)の表記を用いる）。一般に座標変換規則は、何らかの定数ベクトル b→ と行列 Λ （この場合では4行4列の行列）とを用いて、次のように記述できる。
AとB が最も接近してすれ違った際において、位置と時刻を双方の座標系の原点と定めると、 b→ = 0→ と簡略化することができる。また、特殊相対性理論においては、外力の無い慣性系を前提とする。このことから、上式の二次以上の項はゼロとできる（二次以上の項があると、AとB が相互に加速度運動していることとなり、慣性系であるという要請から外れる）。以上の諸仮定をもとに、次に示す線形変換の形態として、特殊相対性理論に則った座標変換則を得ることができる。
すなわち、特殊相対性理論においては、物理現象は4次元のベクトル空間で記述される。慣性系はその4次元ベクトル空間の基底であり、各慣性系の間の座標変換は行列Λによる線形写像である。
特殊相対性理論の基礎 > 世界間隔

上記であつかった空間の3次元に時刻(1次元)を加えた4次元の時空間における点を世界点と呼ぶ。
ある慣性座標系から見て、ある時刻 t1 に、3次元空間上のある位置 x1 を光が通過したとする。その後、この光が時刻 t2 に位置 x2 まで伝播したとする。光速度は不変量 c であるので、これは
すなわち、
である事を意味する。
世界点 1 と世界点 2 の間に定義される量
を世界間隔もしくは世界距離[要出典]と呼ぶことにする。ある慣性系において s122 = 0 が成り立つならば、特殊相対性原理から、他の任意の慣性系でも s′122 = 0 が成り立つことになる。ここで、微分表現を採用して、これらの微小世界間隔を次のように表記する。
これらは同次微小量であることから、
という関係式が成り立つ。ここで、この係数 aは時間と空間の一様性から時間と座標に依存せず、空間の等方性から慣性系間の相対速度の方向に依存しないことが要請される。したがって、慣性系間の相対速度の絶対値にのみ依存する。特殊相対性理論において、微小世界間隔の不変性、すなわち、a(|V|) ≡ 1であることを示す手法は、たとえば以下の2つが存在する。
特殊相対性理論の基礎 > 世界間隔 > 逆変換に関する要請を利用する手法

２つの慣性系 K1, K2 の間の相対速度を Vとすると、それぞれの慣性系における微小世界間隔 ds1, ds2および係数 a(|V|) についての関係式として、逆変換に対する要請から
が得られ、代入して
 a(|{\boldsymbol {V}}|)^{2}=1
が得られる。a(|V|) > 0よりa(|V|) ≡ 1が得られる。