stanford-oval/wikipedia huggingface dataset:
ニューポール 28
運用歴

1918年はじめに最初のニューポール 28生産機が現れたとき、フランス軍の見解ではすでにニューポール機は「余分」な存在だった。SPAD S.XIIIはほとんどの点で優位に立っており、フランスの標準戦闘機として確固たる地位を築いていた。
一方、アメリカ陸軍航空部では、計画中の追撃（戦闘）飛行隊に装備する戦闘機がひどく不足していた。SPAD戦闘機の使用はイスパノ・スイザエンジンの不足のために真っ先に不可とされた。そしてその代わりにニューポール機が提案され、アメリカ欧州派遣軍（AEF）はやむを得ずそれを臨時の選択肢として採用した。合計297機のニューポール 28がアメリカ軍に購入され、1918年3月に行動を開始する最初のアメリカ戦闘機隊の装備機とされた。AEFの第27、9、95および103の4個「追撃」飛行隊はともにニューポール 28を装備して作戦を開始した。
1918年4月14日、第94飛行隊のアラン・ウィンズロー中尉とダグラス・キャンベル中尉（アメリカで訓練を受けた最初のエース）は2回目の武装パトロールにおいてそれぞれ敵機を撃墜し、AEF戦闘機部隊として初めての戦果を上げた。クウェンティン・ルーズベルト（大統領セオドア・ルーズベルトの息子）や26機のスコアを上げたアメリカの撃墜王エディー・リッケンバッカー大尉などを含む、著名な第一次世界大戦のアメリカの戦闘機パイロットはその戦歴をニューポール 28で開始している。
しかし、ニューポール28は全体的には成功作とは言いがたいものだった。操縦が容易で機動性も非常に高いが、性能は平凡であり、またエンジンの信頼性も低かった。さらに深刻なことに、合板と布の混成による翼の外皮にも問題があった。翼の後部に貼られている帆布は風を受けて膨らみ、前半部の合板部分からはがれる傾向があった。この問題は速やかに解決されたが、SPAD機の利用が可能になるとすぐにアメリカ軍のニューポール機は交替させられてしまった。SPADへの機種変換は1918年7月末までに終了した。
大戦終結後、ニューポール 28のうち数機はアメリカに戻る部隊と一緒に大西洋を渡った。またいくつかはさまざまな国の空軍に供給された。スイスは15機のニューポール28の引き渡しを受け、ギリシャも少数を受け取った。
性能諸元

諸元
乗員: 1
全長: 7.8 m
全高: 2.5 m
翼幅: 8.1 m
翼面積: 15.8 m2
空虚重量: 475 kg
運用時重量: 560 kg
動力: グノーム9N ロータリーエンジン、102 kW （160 hp）   × 1
性能
最大速度: 184 km/h
航続距離: 349 km
実用上昇限度: 5,300 m
上昇率: 3,000 mまで11.5分
翼面荷重: 37.9 kg/m2
馬力荷重（プロペラ）: 0.15 kW/kg
武装
7.7 mmヴィッカース機銃 ×2
テンプレートを表示
使用されている単位の解説はウィキプロジェクト 航空/物理単位をご覧ください。
参考資料 > 参考図書

Cheesman E.F. (ed.) Fighter Aircraft of the 1914-1918 War. Letchworth, UK: Harleyford Publications, 1960, pp. 98–99.
Cooksley, Peter. Nieuport Fighters in Action (Aircraft No. 167). Carrollton, Texas: Squadron/Signal Publications, 1997. ISBN 0-89747-377-9.
Dorr, Robert F. and David Donald. Fighters of the United States Air Force. London: Aerospace Publishing, 1990. ISBN 0-60055-094-X.
Treadwell, Terry C. America's First Air War. London: Airlife Publishing, 2000. ISBN 1-84037-113-7.
エディ・リッケンバッカーと乗機のニューポール 28。オフセットされた機銃の位置に注意。
ニューポール 28
レーニン (原子力砕氷艦)

| レーニン |
| --- | --- |
 ムルマンスクに係留されているレーニン（2009年）
基本情報
船種:  原子力砕氷艦
建造所:  アドミラルティ造船所
経歴
起工:  1956年8月25日
竣工:  1959年9月12日
引退:  1989年
要目
総トン数:  19,240 t
長さ:  134.0 m
幅:  26.8 m
深さ:  16.7m
喫水:  10.5m
主機関:  新造時:OK-150原子炉（出力90 MW） 3基 改装時:OK-900原子炉（出力171 MW） 2基
最大速力:  19.7 ノット (33 km/h)
テンプレートを表示
レーニン（Ленин）は、ソビエト連邦（現在のロシア）が1959年に就役させた世界初の原子力砕氷船（原子力船）である。
船名は、ソ連の指導者ウラジーミル・レーニンにちなんだものであった。
建造

ムルマンスクからベーリング海峡までに及ぶ北極海航路は、1932年から夏季のみ運航されていたが、1970年代になると結氷して航行不能になる冬季を含んだ通年の運航も求められるようになった。砕氷船は強力な推進力と長大な航続性能を要求されるため、ほぼ無限の航続力のある原子力船に適任であった。
1954年から原子力砕氷船の建造計画が始まり、1956年8月25日に起工されて「レーニン」と命名された。1959年9月12日、レーニンはレニングラード（現・サンクトペテルブルク）のアドミラルティ造船所で竣工し、ソ連政府は全世界にその存在を発表した。
設計 > 主機

レーニンでは原子炉で蒸気を発生させ、その蒸気で発電し電気モーターでスクリューを回転させ推進する原子力電気推進方式を採用していた。
最初に搭載された3基のOK-150原子炉（44,000軸馬力）は、ソ連初の原子力潜水艦であるノヴェンバー型原子力潜水艦に搭載されたVM-A加圧水型原子炉と同型であった。全速力を出すには2基の原子炉で十分だったが、3基搭載したのは、もう1基の原子炉を整備や研究に用いるためである。だが、この原子炉は耐用年数が低く頻繁な点検と分解が必要だったゆえに、一次冷却水が漏れた際の緊急冷却システムなどが無く、一次冷却水システムが故障した際はすぐにメルトダウンする恐れがある、安全性に問題がある原子炉だった。
これらの原子炉は1965年の事故後、1967年にも事故を起こしたため、6回目の航海を終えた1970年代初めまでに2基のOK-900原子炉に換装された。
設計 > 船体

船体は水密防壁により12の区画に分けられており、船体外側は二重底から上甲板まで延びる隔壁で囲まれていた。船体には肋骨構造が広く用いられており、耐氷補強帯とその上下は高張力鋼製の外板で補強されていた。さらに、鋳鋼溶接構造の船首材（30t）と船尾材（86t）が船体を氷から守るようになっていた。この船体により、厚さ約1.5mの氷を割ることができた。
設計 > 艤装

船内は温水による暖房が完備されていたほか、ヘリコプター1機も搭載されていた。
運用

1959年の就役以後、レーニンは北極海航路確保に活躍したが、1965年2月に原子炉の冷却水が失われる原子炉事故が発生した。この事故は炉心溶融寸前の深刻な事態であり乗組員が最大で30名死亡するなど大きなダメージを受けた。
1965年から度重なる原子炉の事故により、原子炉が新型に交換された。これらの工事は1970年春までに完了したが、事故の詳細が明らかになったのはソビエト連邦の崩壊以後のことであった。この際に撤去したOK-150原子炉は燃料を撤去した後ノバヤゼムリャ諸島のツィヴォルキ湾に沈められた。
この事故と改装の影響で、レーニンは1966年から1972年まで任務から離れていた。
1971年5月-6月、レーニンとディーゼル砕氷船「ウラジオストック」による高緯度海域踏破が行われ、この時のデータを基に1970年代末-1980年代初めの北極海航路通年運航が実現した。1974年4月10日には、船として初めてレーニン勲章を受賞した。レーニンは外壁の磨耗による老朽化を理由に、1989年に退役した。
その後、母港のムルマンスクに係留されており、2005年からは博物館船となっているほか、サンクトペテルブルクで博物館船にする構想がある。大規模な事故を起こしたレーニンだが、ソ連およびロシアではそのデータを活かしてアルクティカ級砕氷船などの原子力砕氷船を建造しており、レーニン以外に大規模な事故を起こした船は無い。
事故

レーニンで運用されたOK-150 原子炉では本国の文献に残っているもので少なくとも5件事故を起こしておりいずれが事故として認定されているのか、国際原子力事象評価尺度でどのレベルに相当するのか分かってはいない。
1965 年 2 月、2号原子炉一次冷却系の主循環ポンプで計画修理中、作業員のミスで冷却水の循環が一時的に停止。炉心の過熱により原子炉の一部と燃料集合体の約60％が損傷した。この事故で損傷した原子炉の一部と損傷した燃料はコンテナに入れて海岸に降ろされ、その後艀に積んでノバヤゼムリャ諸島東海岸のツィヴォルキ湾に沈められた。
1965年9月以降、航行シーズン中に3号炉の一次冷却系で漏洩が発見された。原因は蒸気発生機の内1基で、耐用年数数十年のステンレスジャケットが僅か3,000時間で故障していたため。発電機でも漏洩が有り、結果航行終了まで蒸気発生器は原子炉の公称出力の半分しか蒸気を生成できなかった。
1966年初頭、溶接技術違反により砕氷船の機関室で大規模火災が発生。電気回路が焼失した。消火は出来たが3 号炉の蒸気発生器は交換された。
1966 年の夏、船舶を航海に移す前に新たな漏れが発見された。漏れている原因のステンレス鋼製ジャケットはすでに原子炉自体の動力容器に取り付けられており、原子炉反応機全体とともに容器を交換しない限り解決しないことが発覚した。
ベローナ財団(Bellona Foundation)によれば1967 年に（1966 年末としている情報もある）、一次回冷却系で漏れが検出された。漏れの場所を特定するため取り外し不可のシールドを開けている際プラントに重大な機械的損傷が引き起こされたとされている。
既存の原子炉を修理して近代化することを諦め、OK-900に置き換えるという決定は、ソ連閣僚理事会決議第148-62号で1967年2月18日のによって文書化された
登場作品 > 切手

ソ連建国の父であるレーニンの名を冠した船であり、ソ連の科学力の高さを誇る船でもあることから、ソ連時代には頻繁に切手の図案になった。ソビエト連邦の崩壊後も何度か切手が発行されている。
40コペイカ切手（1959年）
レーニン生誕90周年記念60コペイカ切手（1960年）
ソ連切手40周年記念10コペイカ切手（1961年）
左の切手と同じ図案が描かれている。
雑誌『Вокруг света』創刊100周年6コペイカ切手（1961年）
16コペイカ切手の初日カバー（1978年発行）
1.5ルーブル切手（1998年）
7ルーブル切手（2009年）
登場作品 > テレビ番組

ドキュメンタリー『びっくり!ギガ建造物』シリーズ シーズン2 第2回『北極海の砕氷船』（ナショナルジオグラフィックチャンネル）
レニングラード（現・サンクトペテルブルク）における新造時のレーニン（1959年）
展示されるレーニンの主機。原子炉点検の様子を再現している。
ドキ!ドキ!遊園地

| --- | --- |
ジャンル:  横スクロールアクション
対応機種:  ファミリーコンピュータ
開発元:  KID
発売元:   バップ  ASC Games 
デザイナー:  細田邦治
プログラマー:  かわもとのりひさ
音楽:  塩田信之
美術:  ＊E＊ かわいまさお
人数:  1人
メディア:  2メガビットロムカセット
発売日:   199108091991年8月9日  1993年 
その他:  型式： VAP-VO  NES-C5-NOE 
テンプレートを表示
『ドキ!ドキ!遊園地 クレイジーランド大作戦』（どきどきゆうえんち - くれいじいらんどだいさくせん）は、1991年8月9日にバップから発売されたファミリーコンピュータ用ゲームソフト。開発はKIDが担当。
1993年には、主人公をはじめとした一部のキャラグラフィックなどを変更し、『The Trolls in Crazyland』（NES）としてASC Gamesより欧州限定で発売された。
概要

遊園地を舞台とした横スクロールアクションゲーム（一部ステージでは縦スクロールになる箇所もある）。主人公の少年「ポンポン」が、囚われの身となっているガールフレンド「リル」を助けに遊園地「クレイジーランド」に乗り込み、黒幕である大魔王オタキングを倒すのが目的となる。
ゲーム内容 > システム

主人公のポンポンはボールを蹴ることで敵に攻撃する。地上にいる時のボールの軌道は主人公の蹴った方向へ真横に動くが、上キーを押しながら攻撃すると軌道が多少上向きに飛ぶ。ジャンプ中に上キーを押しながら攻撃すると、真上にボールが飛ぶ。
初期状態（青/主人公の色。以下の（）内の色も同様）でのボールは野球ボールほどの大きさしかなく攻撃力も低いが、ダメージを受ける毎に、ボール2WAY（緑）→サッカーボール（黄/攻撃力はボールの2倍）→サッカーボール2WAY（赤）と攻撃範囲や威力が強化される。赤の状態でダメージを受けるか、状態に関係なく穴や水場に落下すると1ミスとなる。
道中ではトロッコに乗って進むステージがいくつか存在する。Bボタン長押しでトロッコが加速するが、なかには事前に加速しておかないと届かない大ジャンプを要する箇所もある。
また本作はパスワード制を採用している（ステージ開始前に表示）が、仕様でステージ3の途中までしか表示されない（以降は“????”と表示される）。また、ゲームオーバー時のコンティニューにも回数制限がある。
ゲーム内容 > アイテム

主に雑魚敵を倒すことで出現する。一部はトロッコステージの道中で落ちている。
コイン - スコアに1000点加算される。100枚取る毎に1UPする。
ハート - ダメージを受けてる状態から一段階回復する。
時計 - 一定時間敵の動きが止まる。
鳥 - 出現するとポンポンの周りを飛び回る。敵が現れると、その敵めがけて突進する。
1UP - ポンポンの顔の形をしている。残機が1つ増える。
登場キャラクター > 味方キャラクター

主人公の少年。リルを救うべく、遊園地「クレイジーランド」に乗り込む。
ポンポンのガールフレンドで本作のヒロイン。大魔王オタキングによって囚われの身となっている。
登場キャラクター > ボスキャラクター

ステージ1のボス。インディアンのような顔つきをしている。鉄球を吐いて攻撃してくる。
ステージ2のボス。タイトル画面にも登場する大型のサル（遊“園”地と“猿”（音読みがエン）をかけている）。頭上から木の実を投げつけてくる。地上に降りると突進する。
スタッフ

企画：細田邦治
プログラム：かわもとのりひさ
グラフィック：*E*、かわいまさお
サウンド：塩田信之
デバッガー：きむらまさあき、さいとうはじめ、ののうえたけし
スペシャル・サンクス：おかもとはるお、今関裕司、市川久祥、高木章次、井上智元、矢川忍、いちかわなおこ、ほそだてるみ、Miss.Etsuko
評価

ゲーム誌『ファミコン通信』の「クロスレビュー」では、5・5・6・5の合計21点（満40点）となっており、『ファミリーコンピュータMagazine』の読者投票による「ゲーム通信簿」での評価は以下の通りとなっており、19.2点（満30点）となっている。
| 0 | 1 | 2 | 3 | 4 | 5 | 6 | 7 |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- |
| 項目 | キャラクタ | 音楽 | お買得度 | 操作性 | 熱中度 | オリジナリティ | 総合 |
| 得点 | 3.4 | 3.1 | 3.0 | 3.1 | 3.3 | 3.6 | 19.2 |
Rare collectives vol.2

『rare collectives vol.2』（レア・コレクティブス・ボリューム・ツー）は日本のロックバンド、GLAYが2003年2月5日にリリースしたコンピレーション・アルバムである。発売時のキャッチコピーは“ベスト盤を越えたマスト盤”。公式では、「CONCEPT ALBUM」と言う呼称となっている。
解説

『rare collectives vol.1』と同時発売で、Disc 1はGLAYの1999年2月リリース以降のシングルのカップリング曲で構成され、書き下ろしの新曲「いつか」が収録されている。
Disc 2は「HISASHI DISC」とも呼ばれており、メンバーのHISASHIが作詞作曲を手がけた作品が集まっている。
2011年には『rare collectives vol.3』『rare collectives vol.4』が発売された。
収録曲 > Disc-1

Young oh! oh!
16thシングル「Winter,again」のカップリング曲。シングルバージョンと異なり、後奏部分が大幅にカットされている。アルバム初収録。
HELLO MY LIFE
16thシングル「Winter,again」のカップリング曲。アルバム初収録。
summer FM
17thシングル「ここではない、どこかへ」のカップリング曲。曲の冒頭にノイズが追加されている。
ROCK ICON
19thシングル「MERMAID」のカップリング曲。アルバム初収録。
Good Bye Bye Sunday
20thシングル「とまどい／SPECIAL THANKS」のカップリング曲。アルバム初収録。
TIME
21stシングル「Missing You」のカップリング曲。アルバム初収録。
WHY DON'T WE MAKE YOU HAPPY
21stシングル「Missing You」のカップリング曲。アルバム初収録。
GOOD MORNING N.Y.C
22ndシングル「GLOBAL COMMUNICATION」のカップリング曲。アルバム初収録。冒頭がシングルバージョンに比べ、僅かに長い。
BACK-UP
23rdシングル「STAY TUNED」のカップリング曲。アルバム初収録。
Super Ball 425
23rdシングル「STAY TUNED」のカップリング曲。アルバム初収録。
卒業まで、あと少し
25thシングル「Way of Difference」のカップリング曲。
BROTHEL CREEPERS
27thシングル「逢いたい気持ち」のカップリング曲。アルバム初収録。
いつか
新曲。TBS系ドラマ『刑事☆イチロー』主題歌。後にDVDシングルとしてリカットされた。
収録曲 > Disc-2

17bars (Instrumental)
新曲。
Cynical
7thシングル「生きてく強さ」のカップリング曲。アルバム初収録。
neuromancer
10thシングル「a Boy〜ずっと忘れない〜」のカップリング曲。アルバム初収録。
アイ
14thシングル「SOUL LOVE」のカップリング曲。アルバム初収録。
Surf Rider
21stシングル「Missing You」のカップリング曲。アルバム初収録。
GIANT STRONG FAUST SUPER STAR
26thシングル「またここであいましょう」のカップリング曲。アルバム初収録。
17ans
新曲。HISASHI作詞・作曲の楽曲。曲名はフランス語で17歳という意味。
I'm yours (Knightmare mix'99)　 
HISASHIによる12thシングル「HOWEVER」のカップリング曲のリミックスバージョン。
道産子シーサー
ガレッジセールとのコラボレートGALAYの楽曲。作詞はゴリ。アルバム初収録。
参加ミュージシャン

TERU - ボーカル
TAKURO - エレクトリックギター、アコースティックギター
HISASHI - エレクトリックギター、アコースティックギター
JIRO - ベース
永井利光 - ドラムス
D.I.E. - ピアノ、キーボード
佐久間正英 - プログラミング、キーボード、ピアノ、ストリングスアレンジメント
小森茂生 - ピアノ、キーボード
弦一徹 - ヴァイオリン（on「17bars」「17ans」）
ガレッジセール - ボーカル（on「道産子シーサー」）
弭間花菜

| はずま かな弭間 花菜> プロフィール |
| --- | --- |
愛称:  ずまちん
出身地:   日本 東京都八王子市
生年月日:   (1996-05-09) 1996年5月9日（28歳）
身長:  167cm
血液型:  O型
最終学歴:  大妻女子大学文学部コミュニケーション文化学科卒業
所属事務所:  吉本興業
職歴:  秋田朝日放送
活動期間:  2019年 -
ジャンル:  タレント
出演番組・活動
出演経歴:  サタナビっ! 朝だ!生です旅サラダ eスポーツバラエティ ゆるe〜学園 ぷぁぷぁ金星
アナウンサー: テンプレート - カテゴリ
弭間 花菜（はずま かな、1996年〈平成8年〉5月9日 - ）は吉本興業所属のフリーアナウンサー。元秋田朝日放送アナウンサー。
人物・略歴

東京都八王子市出身。洗足学園中学校・高等学校、大妻女子大学文学部を卒業した。
大学時代にモデルプレスTVにおいて、キャッチアップガール（2016年）を担当した。「ミス大妻コンテスト2017」で優勝した。その後、「ミスオブミス2018」においてファイナリストに選ばれる。
2019年（平成31年）3月、テレビ朝日アスクを卒業し同年4月、秋田朝日放送へ入社した。
2024年（令和6年）4月12日付の放送分をもって秋田朝日放送を退社した。
2024年5月10日、吉本興業とマネジメント契約を結んだことを公表した。
出演番組 > BS朝日時代

News Access（2018年7月 - 2019年3月）
出演番組 > 秋田朝日放送時代

朝だ!生です旅サラダ - 秋田中継アシスタント（2019年12月 - 2021年度）
サタナビっ! - 中継担当ほか（2019年10月12日 - 2023年3月25日)、MC（2023年4月1日 - 2024年3月30日）
トレタテ! - フィールドキャスター
eスポーツバラエティ ゆるe〜学園 - MC（2020年11月 - 2024年3月）
ぷぁぷぁ金星（2021年 - 2024年4月12日）
電磁気量の単位系

電磁気量の単位系（でんじきりょうのたんいけい）とは、電磁気量に関する単位系である。
電磁気量の単位系には、国際的に定められている国際単位系（SI）のほかにも、歴史的な経緯から複数の流儀がある。
電磁気量の体系

電磁気量の様々な単位系は、それぞれが基づいている量体系そのものが異なっている。力学量の体系に電磁気学における物理量を組み込む方法が量体系によって異なっているのである。電磁気量を定義する量方程式を、係数を含む形で量体系に依らない形で示し、それぞれの係数がどのような値をとるかを示す。
なお、これらの係数の置き方は必然ではなく、置き方が違っても同様に話を進めることができる。ここで用いている係数 λ, γ, ε0, μ0 は、参考文献『Systems of Electorical Units』では Γr, Γs, Γe, Γm に対応する。
電磁気量の体系 > 方程式系

まず、電磁気的な力を与えるローレンツ力は
{\boldsymbol {f}}=q({\boldsymbol {E}}+\gamma ^{-1}{\boldsymbol {v}}\times {\boldsymbol {B}})
となる。
次にマクスウェルの方程式は
\operatorname {div} {\boldsymbol {D}}=\lambda \rho
\gamma \operatorname {rot} {\boldsymbol {H}}-{\frac {\partial {\boldsymbol {D}}}{\partial t}}=\lambda {\boldsymbol {j}}
\operatorname {div} {\boldsymbol {B}}=0
\gamma \operatorname {rot} {\boldsymbol {E}}+{\frac {\partial {\boldsymbol {B}}}{\partial t}}=\mathbf {0}
となる。電磁ポテンシャルを用いて書き換えれば
{\boldsymbol {E}}=-\operatorname {grad} \phi -{\frac {1}{\gamma }}{\frac {\partial {\boldsymbol {A}}}{\partial t}}
{\boldsymbol {B}}=\operatorname {rot} {\boldsymbol {A}}
となる。
最後に D と E、 H と B を関係付ける構成方程式は
{\boldsymbol {D}}=\epsilon _{0}{\boldsymbol {E}}+\lambda {\boldsymbol {P}}
{\boldsymbol {H}}={\boldsymbol {B}}/\mu _{0}-\lambda {\boldsymbol {M}}
となる。
マクスウェルの方程式から連続の方程式
\operatorname {div} {\boldsymbol {j}}+{\frac {\partial \rho }{\partial t}}=0
が導かれる。
静電場においてはクーロンの法則が導かれ、二つの電荷 Q に作用する力は
F={\frac {\lambda }{4\pi \epsilon _{0}}}{\frac {Q^{2}}{r^{2}}}
となる。定常電流に対してはビオ・サバールの法則が導かれ、無限に長い平行電流 I に作用する長さ当たりの力は
{\frac {dF}{dL}}={\frac {\lambda \mu _{0}}{4\pi \gamma ^{2}}}{\frac {2I^{2}}{r}}
となる。
電磁気量の体系 > 方程式系 > 物理定数の関係式

真空における光速度と特性インピーダンスは、電気定数、磁気定数と
c={\frac {\gamma }{\sqrt {\mu _{0}\epsilon _{0}}}}
Z_{0}={\frac {\lambda }{\gamma }}{\sqrt {\frac {\mu _{0}}{\epsilon _{0}}}}
\epsilon _{0}={\frac {\lambda }{Z_{0}c}}
\mu _{0}={\frac {\gamma ^{2}}{\lambda }}{\frac {Z_{0}}{c}}
で関係付けられる。
微細構造定数、磁束量子と導電量子は、電気素量、作用量子（プランク定数）と
\alpha ={\frac {Z_{0}e^{2}}{2h}}
\varPhi _{0}={\frac {\gamma h}{2e}}
G_{0}={\frac {2e^{2}}{h}}
で関係付けられる。
ボーア半径、ハートリーエネルギー、及びボーア磁子は電子質量と
a_{0}={\frac {4\pi }{Z_{0}c}}{\frac {\hbar ^{2}}{m_{\text{e}}e^{2}}}
E_{\text{h}}={\frac {Z_{0}c}{4\pi }}{\frac {e^{2}}{a_{0}}}
\mu _{\text{B}}={\frac {1}{\gamma }}{\frac {e\hbar }{2m_{\text{e}}}}
で関係付けられる。
電磁気量の体系 > 量体系の分類 > 対称化

ローレンツ力の式に含まれる係数 γ は対称化係数、あるいは連結因子と呼ばれる係数であり、電気的な量と磁気的な量の結びつけ方を決める係数である。電磁気学の法則は電気と磁気について式の形は対称的であるが、電気的な量と磁気的な量で次元が一致するとは限らない。
対称化の係数 γ が速度の次元を持つとき、電気的な量と磁気的な量の次元が一致する。電磁気学において速度の次元をもつ普遍定数は、真空における電磁波の伝播速度、即ち光速度 c である。電気的な量と磁気的な量の次元を一致させる対称な量体系では γ = c とする。一方で対称化を行わない量体系では γ = 1 である。
なお、特殊相対性理論を扱う場合には、しばしば c = 1 に固定するため、この場合は両者に違いはない。
電磁気量の体系 > 量体系の分類 > 有理化

マクスウェル方程式に含まれる係数 λ は有理化の係数で、有理系（rationalized system）においては λ = 1 をとり、非有理系（non-rationalized system）では λ = 4π をとる。
この係数 4π は全周の立体角に由来しており、点電荷の帯びる電気量が、有理系では全周の電束に等しく、非有理系では立体角あたりの電束に等しい。角度が無次元量であるとするならば、電磁気的な量の次元には影響しない。
歴史的には、クーロンの法則やビオ・サバールの法則がマクスウェル方程式より先に知られていたため、初期の単位系ではこれらの法則の係数 λ/4π が消える非有理系だった。後により基本的な関係式であるマクスウェル方程式が確立されたことにより、マクスウェル方程式に現れる係数 4π を消去する有理化（rationalizarion）が1882年にオリヴァー・ヘヴィサイドにより提唱された。無理数である 4π を消すことが「有理化」と呼ばれた由来である。有理系では 4π が完全に消えるわけではなく、非有理系では現れなかったクーロンの法則やビオ・サバールの法則の係数に 4π が現れる。しかし、球対称問題において、立体角に由来する 4π が現れるのは全くもって自然なことである。
電磁気量の体系 > 量体系の分類 > 次元

構成方程式に含まれる係数 ε0, μ0 はそれぞれ電気定数、磁気定数と呼ばれる。これらは光速度と関係付けられており独立ではない。力学量の体系は3つの基本量の組み合わせで構築される。電気定数、もしくは磁気定数を、力学量と独立した電磁気学に独自の次元を持つ定数として導入すると、次元の自由度が一つ増えて基本量が4つとなる。
一方、これらを数学定数（無次元量）もしくは力学量の次元を持つ定数に固定する場合は次元の自由度が増えず、基本量は3つのままである。
単位系の分類

| 単位系 | 力学単位 | 有理化 | 対称化 | 次元 | λ | γ | ε0 | μ0 | 基本単位 |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- |
| CGS電磁単位系 （CGS-emu） | CGS単位系 | 非有理 | 非対称 | 3 | 4π | 1 | 1/c2 | 1 | cm, g, s |
| CGS静電単位系 （CGS-esu） | CGS単位系 | 非有理 | 非対称 | 3 | 4π | 1 | 1 | 1/c2 | cm, g, s |
| CGSガウス単位系 | CGS単位系 | 非有理 | 対称 | 3 | 4π | c | 1 | 1 | cm, g, s |
| ヘヴィサイド単位系 | CGS単位系 | 有理 | 対称 | 3 | 1 | c | 1 | 1 | cm, g, s |
| 一般化電磁単位系 | CGS単位系 | 非有理 | 非対称 | 4 | 4π | 1 | 1/μ0c2 | 1 dyn/Bi2 | cm, g, s, Bi |
| 一般化静電単位系 | CGS単位系 | 非有理 | 非対称 | 4 | 4π | 1 | 1 Fr2/erg·m | 1/ε0c2 | cm, g, s, Fr |
| MKSA単位系 | MKS単位系 | 有理 | 非対称 | 4 | 1 | 1 | 1/μ0c2 | 4π×10−7 H/m | m, kg, s, A |
| MKSC単位系 | MKS単位系 | 有理 | 非対称 | 4 | 1 | 1 | 1/μ0c2 | 4π×10−7 H/m | m, kg, s, C |
| MKSΩ単位系 | MKS単位系 | 有理 | 非対称 | 4 | 1 | 1 | 1/μ0c2 | 4π×10−7 H/m | m, kg, s, Ω |
| MKSP単位系 | MKS単位系 | 有理 | 対称 | 3 | 1 | c | 1 | 1 | m, kg, s |
| 実用単位系 | QES系 | 非有理 | 非対称 | 3 | 4π | 1 | 1/c2 | 1 | 109 cm, 10−11 g, s |
単位系の分類 > 力学単位

力学的な量の基本単位をMKS単位系とするかCGS単位系とするかの違いである。単位の大きさにしか影響せず、式の形などは変化しない。
単位系の分類 > 次元

基本単位が3つか4つかの違いである。3元系の場合、力学の単位系に新たな基本単位を加えることなく、電磁気の単位を生み出す。
たとえばCGS静電単位系では、ε0 = 1（無次元）と置くことで、クーロンの法則から ε0 が消去され F = Qq/r2 となり（λ = 4π も代入した）、これに F = 1 dyn、r = 1 cm、Q = q = 1 esu を代入すれば電荷の単位 esu = dyn1/2cm が導き出される。dyn と cm から組み立てられていることからもわかるとおり、これは基本単位ではなく組立単位である。どの定数をどのような値に置くかにより、さまざまな単位系ができ、単位の大きさだけでなく次元も異なる。
CGS系電磁単位系・静電単位系・ガウス単位系では λ, γ, ε0, μ0 の全てが、4π のような数学定数や、1/c2 のような他の物理定数から計算できる量になっており、方程式から消去できる。これらは3元系である。
それらに対し、MKSA単位系は μ0 = 4π×10−7 H/m が独立した物理定数であり、消去できない。そのため、電磁気の単位は力学単位から組み立てられない次元を持つ。余分な物理定数が1つなので、それらの次元は自由度が1つで、基本単位を1つ追加すればいい。なお ε0 は ε0 = 1/μ0c2 と消去できるので数に入れない。
3元系は理論的な取り扱いには便利で、理論科学や数値実験に好まれる。しかし、自由度が低いため、単位の大きさが非日常的なサイズになりやすく、実験科学や工学には不便である。特に電磁気の単位では、3つの基本単位は力学単位系としてすでに決まっているので、λ, γ, ε0, μ0 を決めれば、全ての電磁気の単位が一律に決まってしまう。
それに対し、4元系では自由度が多いので、単位の大きさを調整でき、日常的なサイズに近づけることができる。たとえば、電流の単位を10倍にするには、μ0 の次元は L2 M T−2 I−2 で電流 (I) の指数は－2なので、μ0 の値を 10−2 = 1/100 倍にすればいい。MKSA単位系の μ0 が不思議な値なのは、このような調整をした結果である。
各々の単位系

国際単位系（SI）において、電磁気量に関わる単位は電気素量の値を固定することで定義されている。このような形になるまでには、様々な変遷があった。電磁気学に関する研究が始められ、その単位が作られ出したころ、広く使用されていた単位系はCGS単位系であった。初期の電磁気量の単位はCGS単位系の上で構築された。
各々の単位系 > 主要な単位系 > CGS電磁単位系

CGS電磁単位系（CGS-emu）は、3元の非対称な非有理系である。最初に構築された電磁気の単位系で、ウェーバーにより作られた。
電磁単位系は非対称な非有理系であり、γ = 1, λ = 4π である。
さらに、ビオ・サバールの法則が一つも係数を含まなくなるように μ0 = 1 に選ばれている。
このとき、離隔距離 a の平行な直線電流 I に作用する長さあたりの力は
である。従って、電流の次元は [力]1/2 となる。
力学単位としてCGSを選んでいるため、一貫性のある力の単位はダイン（記号: dyn）であり、一貫性のある電流の単位は dyn1/2 となる。
これを電流の電磁単位（electromagnetic unit）と呼び、emu と書く。ただし、emu は電流の単位の固有の名称ではなく、他の電磁気量にも用いられる単位である。例えば一貫性のある電荷の単位は dyn1/2 s であり、これも emu である。どの量の単位であるかを区別するため量の名称を付記する。後に電流の単位には固有の名称ビオ（記号: Bi）が与えられているほか、SI単位を援用した命名規則がある（電流のSI単位アンペアを援用したアブアンペア（記号: abA）など）。
emu 電流 = dyn1/2 = Bi = abA
emu 電荷 = dyn1/2 s = abC
emu 磁束 = dyn1/2 cm = Mx = abWb
平行電流 1 Bi の離隔距離が 1 cm のとき、 1 cm あたり 2 dyn の力が作用する。
一方で、離隔距離 a の点電荷 Q に作用する力は
であり、電荷 Q = 1 emu、離隔距離 a = 1 cm のとき、作用する力は 8.987×1020 dyn である。
各々の単位系 > 主要な単位系 > CGS静電単位系

CGS静電単位系（CGS-esu）は、3元の非対称な非有理系である。マクスウェルにより提案された。
静電単位系は電磁単位系と同じく非対称な非有理系であり、γ = 1, λ = 4π である。
しかし静電単位系では電磁単位系と異なり、クーロンの法則が一つも係数を含まなくなるように ε0 = 1 に選ばれている。
このとき、離隔距離 a の点電荷 Q に作用する力は
であり、電荷の次元は [力]1/2 [長さ] である。
一貫性のある電荷の単位は dyn1/2 cm となる。これを電荷の静電単位（electrostatic unit）と呼び、esu と書く。電磁単位と同様に、esu も電荷の
単位の固有の名称ではなく、他の電磁気量にも用いられる単位である。どの量の単位であるかを区別するため量の名称を付記する。後に電荷の単位には固有の名称フランクリン（記号: Fr）が与えられているほか、SI単位を援用した命名規則がある（電荷のSI単位クーロンを援用したスタットクーロン（記号: statC）など）。
esu 電荷 = dyn1/2 cm = Fr = statC
esu 電流 = dyn1/2 cm/s = statA
esu 電位 = dyn1/2 = statV
点電荷 1 Fr の離隔距離が 1 cm のとき、作用する力は 1 dyn である。
一方で、離隔距離 a の平行な直線電流 I に作用する長さあたりの力は
であり、電流 I = 1 esu、離隔距離 a = 1 cm のとき、1 cm あたりに作用する力は 2.229×10−21 dyn である。
各々の単位系 > 主要な単位系 > CGSガウス単位系

CGSガウス単位系 (ガウス単位系) は、3元の対称な非有理系である。ヘルムホルツとヘルツが提唱した。
ガウス単位系はEMUやESUと同じく非有理系であるため、λ = 4π であるが、EMUやESUと異なり対称系であるため γ = c である。光速度 c を用いて電気と磁気の対称化を行ったため、ε0 = 1 と μ0 = 1 を同時に満たすことができる。これは磁気に関する量には電磁単位系、電気に関する量には静電単位系を用いていることに相当する。
この単位系は、電場と磁場の方程式が対称になり、理論的な見通しが良いという特長があるため、現在でも理論物理学や天文学などで用いられることがある。
各々の単位系 > 主要な単位系 > ヘヴィサイド・ローレンツ単位系

ヘヴィサイド・ローレンツ単位系（ヘヴィサイド単位系）は、3元の対称な有理系である。ヘヴィサイドが1883年に提唱し、ヘンドリック・ローレンツが再編成したCGS単位系で、ガウス単位系を有理化したものである。
ヘヴィサイドはそれまでの単位系が暗黙のうちに λ = 4π としていたのを λ = 1 とし、電磁気量と力学量との関係を表す関係式の分母に 4π を入れることで、マクスウェル方程式に 4π が表れないようにし、これを有理化と呼んだ。有理化によりマクスウェル方程式などは簡単な形式で記述されるようになったが、その代償として従来の単位系との換算の際に {\sqrt {4\pi }}が大量に表れた。単位の換算が頻繁に必要となる実験科学者や技術者にとっては、実用的な単位系ではなかった。しかし理論家にとっては単位の大きさは重要ではないので、希に使われることがある。
各々の単位系 > 主要な単位系 > 実用単位系

実用単位系 (practical units) もしくはBA単位系 (British Association units) は、電磁単位系を元としながら電磁気の単位を10の冪倍し実用的な大きさとした単位系である。定数の置き方は電磁単位系と同じである。
アンペア (A)、ボルト (V) など、現在も使われる電磁気の単位の多くは、元は実用単位である（一部はさらに古い歴史を持つ）。
実用単位系は電磁気の単位のみを持ち、力学の単位を持たないが、理論から逆算すれば 109 cm、10−11 g、秒を基本単位としていることになる（あくまで計算上のことであり、そのような単位が使われたわけではない）。
各々の単位系 > 主要な単位系 > MKSA単位系

MKSA単位系は、4元の非対称な有理系である。また、これまでの単位系と異なり、MKS単位系を拡張したものである。
工業の発展により、それまでのCGS単位系の基本単位は小さすぎたことから、より実用的な単位系としてMKS単位系への移行が行われるようになった。これにあわせて、電磁気の単位もMKS単位系を基本としたものに移行する必要が出てきた。電気工学でも、実用単位が広まった。
ジョヴァンニ・ジョルジは、電流の実用単位アンペアをもう1つの基本単位とする4元系を提唱した。このことにより、これまで物理定数として意識されていなかった ε0 と μ0 が、物理定数として意味のある量を持つようになった。
さらに同時に、力学単位をMKS単位系に変更し、有理化を採用した。この3つの変更により、ε0 = 107/4π(c·s/m)2 F/m（c·s/m は、光速を単位 m/s で割って無次元の数値にしたもの）、μ0 = 4π×10−7 H/m となった。ヘヴィサイド単位系のように有理化で {\sqrt {4\pi }}が大量に表れる弊害を避けるために、4π は ε0 と μ0 に含められた（3元系ではこの解決法はできない）。
国際単位系(SI)は、電磁気に関してはMKSA単位系を採用している。
各々の単位系 > マイナーな単位系 > 一般化CGS単位系

3元のCGS電磁単位系・静電単位系を、形式的に、MKSA単位系のような4元系に修正した単位系である。MKSA単位系への移行の際の過渡的措置として、1961年、国際純粋・応用物理学連合 (IUPAP) の国際記号単位述語委員会 (SUN委員会) が導入した。
一般化CGS電磁単位系は、電流の単位 emu にビオ (Bi) という名称を与え、基本単位とする。これにより、μ0 は無次元量の1ではなく、次元を持つ 1 dyn/Bi2 となる。
一般化CGS静電単位系は、電荷の単位としての esu をフランクリン (Fr) と呼び基本単位とする。これにより、ε0 は無次元量の1ではなく、次元を持つ 1 Fr2/erg·cm となる。ただし、この基本単位の名称フランクリンは、（一般化電磁単位系のビオと異なり）従来からあった名称である。
ただしこれらの変更では単位の大きさは変わらず、基本単位からの組み立てのみが変わる。
各々の単位系 > マイナーな単位系 > MKSC単位系・MKSΩ単位系

MKSA単位系と同様の4元系だが、第4の基本単位としてアンペア (A) の代わりにクーロン (C) やオーム (Ω) を使った単位系である。実用上はMKSA単位系とまったく同じで、単位の定義のしかたが違うだけである。
各々の単位系 > マイナーな単位系 > MKSP単位系

MKSP単位系は、ヘヴィサイド単位系のような、3元の対称な有理系である。ただし、力学単位系としてMKS単位系を採用している。鈴木範人・小塩高文による。
ヘヴィサイド単位系と同様に理論計算が簡便で、しかしヘヴィサイド単位系と異なり力学単位はSIと同じで比較的相性がいいので、数値実験に使われることがある。
単位名称

CGS電磁単位系・静電単位系・ガウス単位系は、3元系なので理論上は力学単位から全ての単位を組み立てられるが、電磁単位系での電流の単位が dyn1/2 になるなど指数に半整数が表れる問題があるので、そのような表現はされなかった。
電磁単位系の電流の単位は電磁単位 (emu)、静電単位系の電荷の単位は静電単位 (esu) と呼ばれた。これらはガウス単位系でも使うことができる。また、3元系の特徴としていくつかの物理量の次元が同じになり、たとえば磁束も emu で表せた。
MKSA単位系の元となった実用単位は、当初より単位名称と共に考案された。電圧のボルト (V)、電流のアンペア (A)、電荷のクーロン (C) などがそうである。ただし電気抵抗のオーム (Ω) は、実用単位以前から存在した単位と名称である。
実用単位との比較の問題から、実用単位の名称に接頭辞アブ (ab; absoluteの略) を付けて、元となった電磁単位を表すようになった。たとえば、電磁単位系の電流の単位 (emu) はアブアンペア (abA) となる。静電単位系でもこれに倣ってスタット（stat; staticの略）をつけて表すこともある。たとえば、静電単位系の電荷の単位 (esu) はスタットクーロン (statC) となる。
いくつかのガウス単位系の単位には、固有の名称が与えられた。
マクスウェル (Mx) - 磁束
エルステッド (Oe) - 磁場
ガウス (G) - 電束密度
ギルバート (Gb) - 起磁力
フランクリン (Fr) - 電荷
フランクリン以外は磁気系の単位、つまり、電磁単位系と共通の単位である。
一般化電磁単位系では、電流の単位を新しくビオ (Bi) と名づけた（これはガウス単位系でない唯一の単位名称となった）。
MKSA単位系（および国際単位系）では、実用単位の名称がそのまま使われる。
換算 > 量の換算

まずは異なる量体系において定義されている量を関係付ける必要がある。ここでは国際量体系（有理-非対称、γ = 1、λ = 1）を基準とし、電荷の換算係数を  Q^{\text{X}}/Q=k^{\text{X}} とする。つまり、量体系 X における電荷 QX は、ISQにおける電荷 Q に、換算係数 kX を掛けたものということである。
| 量 | 換算式 | 非有理-非対称 | 非有理-対称 | 有理-対称 |
| --- | --- | --- | --- | --- |
| 電荷 | QX = kX Q | QNA = kNA Q | QNS = kNS Q | QRS = kRS Q |
| 電流 | IX = kX I | INA = kNA I | INS = kNS I | IRS = kRS I |
| 電位 | VX = 1/kX V | VNA = 1/kNA V | VNS = 1/kNS V | VRS = 1/kRS V |
| 磁束 | ΦX = (γX/kX) Φ | ΦNA = (1/kNA) Φ | ΦNS = (c/kNS) Φ | ΦRS = (c/kRS) Φ |
| 電場強度 | EX = (1/kX) E | ENA = (1/kNA) E | ENS = (1/kNS) E | ERS = (1/kRS) E |
| 磁束密度 | BX = (γX/kX) B | BNA = (1/kNA) B | BNS = (c/kNS) B | BRS = (c/kRS) B |
| 電気変位 | DX = λXkX D | DNA = 4πkNA D | DNS = 4πkNS D | DRS = kRS D |
| 磁場強度 | HX = (λXkX/γX) H | HNA = 4πkNA H | HNS = (4πkNS/c) H | HRS = (kRS/c) H |
| 誘電分極 | PX = kX P | PNA = kNA P | PNS = kNS P | PRS = kRS P |
| 磁気分極 | MX = (kX/γX) M | MNA = kNA M | MNS = (kNS/c) M | MRS = (kRS/c) M |
| 誘電率 | εX = λX(kX)2 ε | εNA = 4π(kNA)2 ε | εNS = 4π(kNS)2 ε | εRS = (kRS)2 ε |
| 透磁率 | μX = (1/λX)(γX/kX)2 μ | μNA = (1/4π)(1/kNA)2 μ | μNS = (1/4π)(c/kNS)2 μ | μRS = (c/kRS)2 μ |
| 導電率 | σX = (kX)2 σ | σNA = (kNA)2 σ | σNS = (kNS)2 σ | σRS = (kRS)2 σ |
| 電気抵抗 | RX = (1/kX)2 R | RNA = (1/kNA)2 R | RNS = (1/kNS)2 R | RRS = (1/kRS)2 R |
| 静電容量 | CX = (kX)2 C | CNA = (kNA)2 C | CNS = (kNS)2 C | CRS = (kRS)2 C |
| 誘導係数 | LX = (1/kX)2 L | LNA = (1/kNA)2 L | LNS = (1/kNS)2 L | LRS = (1/kRS)2 L |
換算 > 値の換算

それぞれの単位系における値を関係付ける換算係数は、以下のように求められる。
ガウス単位系においては、電気定数が1に固定されているガウス単位系は非有理で対称な量体系に基づいており
である。従って、電荷の換算係数が
と求められる。
ガウス単位系における電荷の換算式は
となる。
また、磁束の換算係数は
と求められ、ガウス単位系における磁束の換算式は
となる。
これらの換算式により、例えば電気素量のガウス単位系における値は
と換算され、磁束量子のガウス単位系における値は
と換算される。
換算 > 単位の換算

電磁気量の単位には、力学単位のように dyn = 10−5 N のように、等号で結ばれる換算式は存在しない。
これは電磁気量の単位系のそれぞれが異なる量体系に基づいているためである。
異なる量体系を結びつける関係式を  Q^{\text{g}}\doteq Q のように設定することで
という形で異なる量体系に基づく単位を結びつける関係式を書くことができる。
この関係式は電荷の換算係数を  k^{\text{g}}\doteq 1 と設定しており、磁束が  \varPhi ^{\text{g}}\doteq c\varPhi  となってしまう。これは不都合であるため別の関係式を  \varPhi ^{\text{g}}\circeq \varPhi  と設定することで
という関係式が得られる。
各単位系を相互に変換するには、簡単な計算で求められる係数を乗算すればよい。なお、CGS単位系の基本単位となる物理量や、国際単位系(SI)の基本単位となる電流（アンペア）は、その定義通りの実験が困難であるため、より高い精度の別の実験から間接的に求められている。
CGSガウス単位系の単位を1とした場合、各単位系の単位の換算は以下のようになる。ただし、c は光速そのものではなく、光速を cm/s で表した場合の数値 c = 2.99792458×1010（単位なし）とする。
| 　 | 電流 | 磁束 | 電荷 | 電圧 |
| --- | --- | --- | --- | --- |
| CGS電磁単位系 | 1 | 1 | 1/c | c |
| CGS静電単位系 | c | 1/c | 1 | 1 |
CGSガウス単位系: 1
| ヘヴィサイド単位系 |  {\sqrt {4\pi }} |  1/{\sqrt {4\pi }} |  {\sqrt {4\pi }} |  1/{\sqrt {4\pi }} |
| MKSA単位系 | 10 | 10-8 | 10/c | 10-8c |
| 0 | 1 | 2 | 3 | 4 | 5 | 6 | 7 | 8 | 9 | 10 |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- |
| MKSA/SI | 物理量 | 物理量 | emu | esu/gauss |  | MKSA/SI | 物理量 | 物理量 | emu/gauss | esu |
| アンペア (A) | 電流 | I | 10−1 Bi | 10−1c |  | ボルト (V) | - | - | - | - |
| ボルト (V) | 起電力・電位 | V | 108 | 108/c |  | アンペア (A) | 起磁力・磁位 | Fm | 10−1×4π Gb | 10−1×4πc |
| オーム (Ω) | 電気抵抗 | R | 109 | 109/c2 |  | ジーメンス (S) | - | - | - | - |
| クーロン (C) | 電荷 | Q | 10−1 | 10−1c Fr |  | ウェーバ (Wb) | 磁荷 | Qm | 108/4π | 108/4πc |
| クーロン (C) | 電束 | ψ | 10−1×4π | 10−1×4πc |  | ウェーバ (Wb) | 磁束 | Φ | 108 Mx | 108/c |
| ファラド (F) | 静電容量 | C | 10−9 | 10−9c2 |  | ヘンリー (H) | インダクタンス | L | 109 | 109/c2 |
| V/m | 電場 | E | 106 | 106/c |  | A/m | 磁場 | H | 10−3×4π Oe | 10−3×4πc |
| V/m | - | - | - | - |  | A/m | 磁化 | M | 10−3 | 10−3/c |
| C/m2 | 電束密度 | D | 10−5×4π | 10−5×4πc |  | テスラ (T) | 磁束密度 | B | 104 G | 104/c |
| C/m2 | 電気分極 | P | 10−5 | 10−5×c |  | テスラ (T) | 磁気分極 | Pm | 104/4π | 104/4πc |
| F/m | 誘電率 | ε | 10−11×4π | 10−11×4πc2 |  | H/m | 透磁率 | μ | 107/4π | 107/4πc2 |
表の見方