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DVD-Video
販売・流通

概要の項で挙げたメリットやVHSソフトに比べて流通コストが安い（メディア製造コストが格段に安い、パッケージを小型軽量に抑えられ輸送コストや陳列在庫スペースを節減できる、外国映画の字幕版と吹き替え版を同じパッケージで兼用できるなど）こと、VHSでは出来なかった新しい機能を搭載した（例えば日本語で制作された作品であっても聴覚障害者向けに日本語の字幕を収録し再生の際にプレーヤーで字幕の有無を自由に設定できるので、DVD-Videoは福祉の面でも優れている）ことなどにより販売本数が増加した。全世界では『ファインディング・ニモ』が2800万本、日本国内では『千と千尋の神隠し』が222万本（オリコン調べ）を売り上げて歴代トップとなっている。
製造コストの低下したことにより、雑誌などの書籍にDVD-Videoが付属することが多くなった。
一方、複製や海賊版製造のしやすさから違法な海賊版DVDを製造・販売する業者・個人の摘発が後を絶たない。
黎明期のDVD-VideoソフトのケースはユニバーサルやビクターなどCDと同じジュエルケースや、ワーナーブラザーズなどVHSのケースを参考したものとメーカーによってバラツキがあったが、2000年を過ぎると、ディスクケースのサイズが三代目PS2から使用されたトールケースのサイズで統一され始めるようになった。
2000年頃からレンタルビデオ店でDVDの貸し出しが始まった。またオンラインDVDレンタルという新たなビジネスモデルも登場した。
日本国内では、再販売価格維持制度に縛られる書籍や音楽CDなどと異なり、DVDは値引き販売が可能である。ECサイトでは、主に新作ソフトで25%前後の値引きをしている店舗がある。
2003年頃から、日本では音楽CD（シングル・アルバム）にプロモーションビデオやライブ映像等を収録したDVDを付属した商品が登場した。2004年に公正取引委員会が『CD+DVDの形態は再販制度の対象外である』という通達を出したため、主にECサイトで値引き販売が行われている（値引率はDVD単品に比べて低い）。値引き後は、CDのみの同一製品と価格差が僅かであるため割安感があり、CDのみの同一製品に比べて、よく売れる傾向にある。海外でも同様の商品が見られる。
オリジナルビデオの一部の作品にDVDドラマ、DVDアニメが少数ぐらい用いられることがある。
映画の公開から数ヶ月後にはDVDが発売・レンタル開始されるため劇場に足を運ばない人が多くなり、映画興行収入が低下した要因のひとつになったと言われている。また2000年代半ばにはDVDの総売上も低下傾向となった。
2000年代後半になって、第3世代光ディスク（Blu-ray Disc・HD DVD）が登場し、徐々にDVDを置き換えるのではないかと言われていたが、最終的にBlu-ray Discが市場のDVDをすべて置き換えることはなかった。BDプレイヤーは基本的にPlayStation 3の初期型などの数少ない例外を除き、高価になる傾向があったこと、動画共有サイトやネット配信が普及したことが原因である（BDやDVDよりもネット配信のほうが高速で流通できる上に、在庫商品を廃棄する必要が無い）。BDプレイヤーはAACSの都合上、ほとんど使用しない場合でもプレイヤー単体でオンライン回線に接続でき、かつ内部に記録ストレージを作る必要があるか、USBのA端子を搭載させる必要があったこと、またHDMIの搭載は必須であることから、レコーダーを搭載しない純粋なプレイヤーを製造しにくくしている。ただし、LAN端子の併設に関してはのちに任意となった。2015年に登場したUltra HD Blu-rayはさらに流通が少なく、現状ブックオフなどの数少ない系列店以外ではめったに購入できなくなっている。
現在は、ケースのジャケットを黄色に統一し、通常よりも安い価格でDVDの新作を販売する会社も増えている。また、ディズニーは「MovieNEX」ロゴを全面に押し出し、DVDやブルーレイディスクのロゴを目立つ箇所に記載せずに、二枚のディスクを同時に一つのケースに入れて販売することで混乱を防ごうとする動きも見られる。
2000年代後半以降、20世紀FOXなどがMakeMKVなどを使用したリッピングそのものを対策したコピーガードであるRipGuardを採用しているメーカーが増えてきている。そのため、一部の古いDVDプレイヤーやパソコンでは正常に再生できない場合がある。
リージョンコードの分布
HDD & DVDレコーダー
バーボン・ウイスキー

19世紀のバーボン・ウイスキーの瓶
バーボン・ウイスキー （英: bourbon whiskey）は、アメリカ合衆国ケンタッキー州を中心に生産されているウイスキー（アメリカン・ウイスキー）の1種。略して「バーボン」とも呼ばれる。
歴史

1789年（合衆国発足の年）、エライジャ・クレイグ牧師によって作られ始めたのが最初といわれている。
バーボンという名前はフランスの「ブルボン朝」に由来する。アメリカ独立戦争の際にアメリカ側に味方したことに感謝し、後に合衆国大統領となるトーマス・ジェファーソンがケンタッキー州の郡のひとつを「バーボン郡」と名づけた。それが同地方で生産されるウイスキーの名前となり、定着したものである。したがってかつてバーボン・ウィスキーというのは、地理的な呼称、つまりケンタッキー州で生産されたコーン・ウィスキー（コーン・ウイスキー）のことを指す呼称であった。しかし後にバーボン・ウィスキーとコーン・ウィスキーとはその原料と製法によって再定義がなされ、別物を指すようにアメリカ合衆国の法律で規定されるに至った。
製法

以下にアメリカの法律に準拠するバーボンの製造方法を示す。
主原料は51パーセント以上のトウモロコシ・ライ麦・小麦・大麦など。これらを麦芽で糖化、さらに酵母を加えてアルコール発酵させる。その後、連続式蒸留器で、アルコール度数を80パーセント（160プルーフ）以下となるように蒸留を行って、バーボンの原酒（ニューポット）となる蒸留酒を製造する。このニューポットをアルコール度数62.5パーセント（125プルーフ）以下に加水して調整し、内側を焼き焦がしたホワイトオーク製の新樽に詰め、熟成を行う。この熟成によって、焦げた樽の成分がニューポットへ移り、無色透明だったニューポットは独特の琥珀色に着色される。またニューポットの一部は大気中に揮発し、さらにこの間にゆっくりと進行する化学変化によって、バーボンは作られる。熟成期間の下限は規定されていないが、4年未満の場合はラベルに熟成期間を表示することが義務付けられている。
熟成の際に樽の内側を焦がすようになった由来については、代表的な説をいくつか紹介するが、どれも定かではない。
クレイグ牧師が樽を置いていた鶏小屋が火事に遭ってしまい偶然にできた、という説
最初から内側が焦げていた樽を偶然使用したのでは、という説
魚が詰めてあった樽の生臭さを消すために仕方なく内側を焦がしたのでは、という説
なお、完成品として市場に出荷される際には、熟成終了後は加水を行う場合がある。
法律

バーボンの定義は国によって異なるが多くはアメリカ合衆国の法律に準拠している。
法律 > アメリカ

アメリカ国内で「バーボンウイスキー」として消費・宣伝するには以下の要件を満たす必要が有る。結果、着色料の使用が禁止されている。また、この条件を十分満たしていても「バーボンウイスキー」と名乗る義務はない（ジャックダニエル等）。
アメリカ合衆国で製造されていること。
原材料のトウモロコシの含有量は51パーセント以上であること。
新品の炭化皮膜処理されたオーク樽（英語版）を製造に用いること
80パーセント以下の度数で蒸留されていること。
熟成のために樽に入れる前のアルコール度数は62.5パーセント以下であること。
製品として瓶詰めする場合のアルコール度数は40パーセント以上であること。
法律 > 日本

日本の法律ではバーボンウイスキーの定義は無く、「ウイスキー類」に分類される。
種類

バーボンの中で、特に2年以上熟成させたものは「ストレート・バーボン」、樽同士のブレンドを行わずに少量を瓶詰めしたものは「シングル・バレル・バーボン」、さらに5種類から10種類の樽をブレンドしたものは「スモール・バッチ・バーボン」と呼ばれ、区別されている。
ケンタッキー州で生産されたバーボンウイスキーには「ケンタッキー・ストレート・バーボン」などと明記されて区別されている。
主な銘柄

アーリー・タイムズ（Early Times）
I.W.ハーパー（I.W. Harper）
ジム・ビーム（Jim Beam）
フォア・ローゼズ（Four Roses）
メーカーズマーク（Maker's Mark）
ワイルドターキー（WILD TURKEY）
エライジャ・クレイグ（英語版）（Elijah Craig）
ウッドフォードリザーブ（Woodford Reserve）
オールド・クロウ（Old Crow）
大澤寛之

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: 科学技術技官の「大澤弘之」とは別人です。
大澤 寛之（おおさわ ひろゆき、1983年2月1日 - ）は、地方競馬の高崎競馬場赤間亨厩舎所属の元騎手である。勝負服の柄は胴青・黄色菱山形、袖赤。群馬県出身。地方競馬教養センター長期騎手課程第75期生。
来歴

元々高崎競馬場の厩舎育ちだったが、2002年4月1日付けで騎手免許を取得し、大井競馬の高柳恒男厩舎から騎手デビュー。2002年4月8日大井競馬第4競走C3八組九組条件戦7番人気ホワイテスビアンカで初騎乗（12頭立て10着）。同年7月2日大井競馬第5競走C3八組九組条件戦をデビュー戦と同じホワイテスビアンカ（9番人気）で勝利し、61戦目で初勝利をあげる。
2003年3月3日付けで地元高崎競馬加藤和宏厩舎に移籍した。
2004年12月31日高崎競馬が廃止されたことに伴い、他場に移籍することなく引退となった。
引退後は乗馬のインストラクターなどをやっていて、その後シンガポールで厩舎関連の仕事をするなどという話があったようだが、詳細は不明。
黒姫山秀男

黒姫山 秀男（くろひめやま ひでお、1948年11月12日 - 2019年4月25日）は、新潟県西頸城郡青海町（現在の糸魚川市）出身で立浪部屋に所属した元大相撲力士。本名は田中 秀男（たなか ひでお）。現役時代の体格は182cm、147kg。得意手は押し、右四つ、寄り。最高位は東関脇。四股名の由来は出身地旧青海町の黒姫山から。
主な成績

通算成績：677勝691敗2休　勝率.495
幕内成績：510勝570敗　勝率.472
通算在位：108場所
幕内在位：72場所
三役在位：18場所（関脇8場所、小結10場所）
三賞：8回
殊勲賞：4回（1971年11月場所、1977年5月場所、1979年1月場所、1979年3月場所）
敢闘賞：3回（1970年1月場所、1973年11月場所、1978年11月場所）
技能賞：1回（1971年7月場所）
金星：6個（北の富士1個、琴櫻1個、輪島1個、北の湖3個）
主な成績 > 場所別成績

|  | 一月場所 初場所（東京） | 三月場所 春場所（大阪） | 五月場所 夏場所（東京） | 七月場所 名古屋場所（愛知） | 九月場所 秋場所（東京） | 十一月場所 九州場所（福岡） |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- |
| 1964年 （昭和39年） | x | （前相撲） | 東序ノ口6枚目 4–3  | 東序二段100枚目 5–2  | 西序二段46枚目 5–2  | 東序二段筆頭 4–3  |
| 1965年 （昭和40年） | 西三段目80枚目 3–4  | 西三段目95枚目 1–4–2  | 西序二段21枚目 5–2  | 西三段目75枚目 5–2  | 東三段目45枚目 3–4  | 東三段目55枚目 4–3  |
| 1966年 （昭和41年） | 西三段目44枚目 5–2  | 東三段目21枚目 4–3  | 西三段目12枚目 2–5  | 西三段目31枚目 5–2  | 東幕下96枚目 5–2  | 西幕下69枚目 5–2  |
| 1967年 （昭和42年） | 東幕下53枚目 4–3  | 西幕下43枚目 5–2  | 西幕下38枚目 4–3  | 西幕下29枚目 6–1  | 西幕下12枚目 5–2  | 東幕下6枚目 2–5  |
| 1968年 （昭和43年） | 西幕下20枚目 3–4  | 東幕下25枚目 6–1  | 東幕下9枚目 5–2  | 東幕下3枚目 5–2  | 西幕下筆頭 3–4  | 西幕下4枚目 5–2  |
| 1969年 （昭和44年） | 西幕下筆頭 5–2  | 西十両10枚目 10–5  | 西十両2枚目 9–6  | 西前頭11枚目 4–11  | 西十両4枚目 11–4  | 東前頭12枚目 9–6  |
| 1970年 （昭和45年） | 東前頭5枚目 9–6 敢 | 東前頭筆頭 3–12  | 東前頭10枚目 8–7  | 西前頭5枚目 6–9  | 西前頭6枚目 9–6  | 西小結 6–9  |
| 1971年 （昭和46年） | 西前頭筆頭 4–11  | 東前頭4枚目 7–8  | 西前頭4枚目 6–9  | 西前頭5枚目 10–5 技 | 西小結 5–10  | 西前頭2枚目 11–4 殊★ |
| 1972年 （昭和47年） | 西小結 5–10  | 西前頭4枚目 7–8  | 東前頭6枚目 8–7  | 西前頭3枚目 8–7  | 東前頭2枚目 7–8  | 東前頭4枚目 7–8  |
| 1973年 （昭和48年） | 西前頭5枚目 9–6  | 東前頭筆頭 8–7 ★ | 西小結 6–9  | 西前頭2枚目 6–9  | 東前頭4枚目 7–8  | 西前頭5枚目 11–4 敢 |
| 1974年 （昭和49年） | 西張出小結 8–7  | 東小結 8–7  | 東小結 9–6  | 西張出関脇 7–8  | 西張出小結 9–6  | 西関脇 9–6  |
| 1975年 （昭和50年） | 西張出関脇 8–7  | 西関脇 3–12  | 西前頭4枚目 6–9 ★ | 東前頭7枚目 8–7  | 東前頭4枚目 6–9  | 西前頭7枚目 8–7  |
| 1976年 （昭和51年） | 西前頭4枚目 7–8  | 西前頭6枚目 6–9  | 東前頭10枚目 8–7  | 西前頭7枚目 8–7  | 西前頭5枚目 9–6  | 東小結 8–7  |
| 1977年 （昭和52年） | 東小結 8–7  | 東関脇 8–7  | 東関脇 8–7 殊 | 東関脇 3–12  | 西前頭7枚目 9–6  | 西前頭筆頭 5–10  |
| 1978年 （昭和53年） | 西前頭6枚目 8–7  | 西前頭3枚目 5–10  | 西前頭8枚目 8–7  | 東前頭5枚目 5–10  | 西前頭9枚目 7–8  | 東前頭10枚目 9–6 敢★ |
| 1979年 （昭和54年） | 西前頭3枚目 8–7 殊★ | 西前頭筆頭 8–7 殊★ | 西関脇 4–11  | 東前頭4枚目 7–8  | 西前頭6枚目 6–9  | 東前頭9枚目 8–7  |
| 1980年 （昭和55年） | 東前頭4枚目 5–10  | 西前頭10枚目 9–6  | 西前頭4枚目 5–10  | 西前頭7枚目 8–7  | 東前頭5枚目 6–9  | 西前頭8枚目 8–7  |
| 1981年 （昭和56年） | 東前頭4枚目 5–10  | 東前頭9枚目 6–9  | 東前頭11枚目 9–6  | 東前頭9枚目 4–11  | 西十両筆頭 6–9  | 東十両5枚目 6–9  |
| 1982年 （昭和57年） | 西十両8枚目 引退 2–10–0 | x | x | x | x | x |
各欄の数字は、「勝ち-負け-休場」を示す。    優勝 引退 休場 十両 幕下 三賞：敢=敢闘賞、殊=殊勲賞、技=技能賞     その他：★=金星 番付階級：幕内 - 十両 - 幕下 - 三段目 - 序二段 - 序ノ口 幕内序列：横綱 - 大関 - 関脇 - 小結 - 前頭（「#数字」は各位内の序列）
主な成績 > 幕内対戦成績

| 力士名 | 勝数 | 負数 | 力士名 | 勝数 | 負数 | 力士名 | 勝数 | 負数 | 力士名 | 勝数 | 負数 |  |  |  |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- |
| 青葉城 | 7 | 8 | 青葉山 | 15 | 3 | 朝潮(朝汐) | 3 | 2 | 浅瀬川 | 3 | 1 |  |  |  |
| 朝登 | 1 | 1 | 天ノ山 | 3 | 3 | 荒勢 | 13 | 18 | 高鐵山(板井) | 1 | 0 |  |  |  |
| 大潮 | 5 | 6 | 巨砲 | 2 | 2 | 大錦 | 6 | 5 | 大鷲 | 1 | 3 |  |  |  |
| 魁輝 | 6 | 7 | 魁傑 | 9 | 17 | 魁罡 | 1 | 0 | 海乃山 | 1 | 0 |  |  |  |
| 影虎 | 1 | 1 | 和晃 | 2 | 1 | 北瀬海 | 12 | 6 | 北の湖 | 8 | 26 |  |  |  |
| 北の富士 | 3 | 12 | 清國 | 1 | 9 | 麒麟児 | 12 | 15 | 蔵間 | 6 | 5 |  |  |  |
| 黒瀬川 | 5 | 5 | 高鉄山 | 5 | 4 | 琴風 | 3 | 3 | 琴ヶ嶽 | 0 | 1 |  |  |  |
| 琴櫻 | 5 | 10 | 琴千歳 | 1 | 0 | 琴乃富士 | 1 | 0 | 琴若 | 4 | 1 |  |  |  |
| 金剛 | 9 | 9 | 蔵玉錦 | 2 | 5 | 佐田の海 | 2 | 3 | 嗣子鵬 | 1 | 2 |  |  |  |
| 白田山 | 0 | 2 | 神幸 | 1 | 0 | 大旺 | 2 | 0 | 大峩 | 6 | 5 |  |  |  |
| 大麒麟 | 7 | 13 | 大觥 | 1 | 1 | 大受 | 11 | 12 | 大寿山 | 0 | 2 |  |  |  |
| 大雪 | 2 | 4 | 大登(大飛) | 1 | 1 | 大鵬 | 1 | 2 | 大文字 | 0 | 1 |  |  |  |
| 大雄 | 2 | 4 | 大竜川 | 5 | 1 | 隆の里 | 4 | 7 | 貴ノ花 | 16 | 23 |  |  |  |
| 隆三杉 | 0 | 1 | 高見山 | 22 | 24 | 谷嵐 | 3 | 1 | 玉輝山 | 8 | 4 |  |  |  |
| 玉の海 | 0 | 4 | 玉ノ富士 | 8 | 8 | 千代の富士 | 6 | 2 | 照櫻 | 1 | 1 |  |  |  |
| 出羽の花 | 3 | 6 | 天龍 | 4 | 0 | 闘竜 | 3 | 2 | 時葉山 | 6 | 4 |  |  |  |
| 栃赤城 | 4 | 4 | 栃東 | 10 | 9 | 栃勇 | 2 | 3 | 栃王山 | 4 | 3 |  |  |  |
| 栃光 | 9 | 8 | 栃富士 | 4 | 0 | 長谷川 | 14 | 11 | 花光 | 0 | 2 |  |  |  |
| 播竜山 | 3 | 4 | 飛騨乃花(飛騨ノ花) | 0 | 1 | 福の花 | 11 | 8 | 富士櫻 | 13 | 15 |  |  |  |
| 藤ノ川 | 2 | 4 | 二子岳 | 10 | 5 | 双津竜 | 8 | 5 | 鳳凰 | 1 | 3 |  |  |  |
| 北天佑 | 1 | 1 | 前の山 | 7 | 8 | 増位山 | 14 | 20 | 舛田山 | 5 | 5 |  |  |  |
| 三重ノ海 | 13 | 21 | 三杉磯 | 7 | 3 | 明武谷 | 1 | 1 | 陸奥嵐 | 6 | 5 |  |  |  |
| 豊山 | 15 | 11 | 吉王山 | 1 | 3 | 義ノ花 | 3 | 3 | 琉王 | 3(1) | 2 |  |  |  |
| 龍虎 | 10(1) | 3 | 若獅子 | 7 | 4 | 若嶋津(若島津) | 2 | 1 | 若ノ海 | 6 | 3 |  |  |  |
| 若乃花(若三杉) | 5 | 18 | 若二瀬 | 6 | 4 | 輪島 | 7(1) | 24 | 鷲羽山 | 9 | 13 |  |  |  |
※カッコ内は勝数、負数の中に占める不戦勝、不戦敗の数。
年寄変遷

錦島 秀男（にしきじま ひでお）1982年1月-1982年10月
山響 秀男（やまひびき -）1982年10月-1983年5月
出来山 秀男（できやま -）1983年5月-1988年1月
北陣 秀男（きたじん -）1988年1月-1988年2月
武隈 秀男（たけくま -）1988年2月-2013年11月
運動量

| 運動量 momentum |
| --- | --- |
量記号:  p
次元:  M L T−1
種類:  ベクトル
SI単位:  キログラムメートル毎秒(kg⋅m⋅s−1), ニュートン秒 (N⋅s)
CGS単位:  ダイン秒 (dyn⋅s)
プランク単位:  プランク運動量
テンプレートを表示
運動量（、英: momentum）とは、物体の運動の状態を表す物理量（ベクトル量）の1つであり、「静止した瞬間から現在までの間にその物体が受けた力積の総量」として定義される。単位は、kg⋅m/sまたはN⋅s。静止している物体の運動量は、 {\overrightarrow {0}} kg⋅m/s（ {\overrightarrow {0}} N⋅s）である。
初等的には、運動量は質量と速度の積として導入される。
この意味の運動量は後述する一般化された運動量と区別して、運動学的運動量（あるいは動的運動量）と呼ばれる。
また、角運動量という運動量とは異なる量と対比する上で、線型運動量などと呼ばれることもある。
概要

日常生活において、物体の持つ運動量は、動いている物体の止めにくさとして体感される。つまり、重くて速い物体ほど運動量が大きく、静止させるのに大きな力積が必要になる。
アイザック・ニュートンは運動量の時間的変化と力の関係を運動の第2法則として提示した。
解析力学では、上述の定義から離れ、運動量は一般化座標とオイラー＝ラグランジュ方程式を通じて与えられる。この運動量は一般化座標系における一般化速度の対応物として、一般化運動量と呼ばれる。
特にハミルトン形式の解析力学においては、正準方程式を通じて与えられる正準変数の一方を座標と呼び他方を運動量と呼ぶ。この意味の運動量は、他と区別して、正準運動量と呼ばれる。また、正準運動量は、正準方程式において座標の対となるという意味で、共役運動量と呼ばれる。運動量は、ハミルトン形式の力学では、速度よりも基本的な量であり、ハミルトン形式で記述される通常の量子力学においても重要な役割を果たす。
共役運動量と通常の運動学的運動量の違いが際立つ例として、磁場中を運動する電子の運動の例が挙げられる（#解析力学における運動量も参照）。電磁場中を運動する電子に対してはローレンツ力が働くが、このローレンツ力に対応する一般化されたポテンシャルエネルギーには電子の速度の項があるために、共役運動量はラグランジアンのポテンシャル項に依存した形になる。このとき共役運動量と運動学的運動量は一致しない。また、電磁場中の電子の運動を記述する古典的ハミルトニアンでは、共役運動量の部分がすべて共役運動量からベクトルポテンシャルの寄与を引いたものに置き換わる。
数学的表現

運動量は、運動の第2法則において、その時間に対する変化の割合が力と等しい量として導入される。
つまり、運動量 p はニュートンの運動方程式、
{\frac {d{\boldsymbol {p}}}{dt}}={\boldsymbol {F}}(t)
を満たす。力 F はベクトル量であり、運動量もまたベクトル量である。また、定義から明らかなように、運動量は時刻 t の関数として表される量である。
質点の運動量は、質点の速度に比例する。質点の運動量は、質点の速度を v と表し、比例係数を m とすると、
{\boldsymbol {p}}=m{\boldsymbol {v}}
で与えられる。
ここで導入された比例係数 m は慣性質量 (inertial mass) と呼ばれ質点の速度の変化し難さを表す。
運動量の変化量は力積であるが、運動の間、慣性質量が一定であるとすれば、速度の変化量は力積を慣性質量で割ったものとなる。従って、同じ大きさの力積に対しては、慣性質量が大きいほど速度の変化は小さいものとなる。
時間的な変化

→詳細は「力積」を参照
時刻 t0 から t1 の間の物体の運動量の変化量を
\Delta {\boldsymbol {p}}(t_{0};t_{1}):={\boldsymbol {p}}(t_{1})-{\boldsymbol {p}}(t_{0})=\int _{t_{0}}^{t_{1}}{\frac {d{\boldsymbol {p}}}{dt}}\,dt
とする。
この物体が時刻 t に力 F(t) を受けながら運動していたとすると、運動方程式から運動量の時間変化率 dp/dt は力 F(t) に等しいため、運動量の変化量 Δp は
\Delta {\boldsymbol {p}}(t_{0};t_{1})=\int _{t_{0}}^{t_{1}}{\boldsymbol {F}}(t)\,dt=:{\boldsymbol {I}}
となり力 F(t) を時刻 t0 から t1 まで積分したものに等しい。
この力の時間積分 I は力積（impulse）と呼ばれ、運動量の変化量に等しい。
時間 Δt=t1−t0 で物体が受ける力の時間的な平均は
{\boldsymbol {F}}_{\text{ave}}(t_{0};t_{1}):={\frac {1}{\Delta t}}\int _{t_{0}}^{t_{1}}{\boldsymbol {F}}(t)\,dt
で定義される。力の時間平均 Fave を用いれば力積は
{\boldsymbol {I}}=\Delta {\boldsymbol {p}}(t_{0};t_{1})={\boldsymbol {F}}_{\text{ave}}(t_{0};t_{1})\Delta t
となる。
特に時間 Δt が充分に短く、力が一定であると見なせる場合には、力積は単に力と時間の積
{\boldsymbol {I}}=\Delta {\boldsymbol {p}}={\boldsymbol {F}}\,\Delta t
として表すことができる。
つまり、物体に一定の力を加えて、物体の運動量の変化を大きくするには、力が作用する時間を長くすればよい。逆に、大きな力を加えたとしても、それがごく短期間のものであれば、物体に与える力積は小さくなる。
質点系の運動

運動量は加法的な量であり、系の全運動量は部分の運動量の和で表される。
質点系の全運動量 P は、質点 i = 1, 2, 3,... の運動量 pi = mivi = midri/dt とすれば
{\boldsymbol {P}}(t)=\sum _{i}{\boldsymbol {p}}_{i}(t)=\sum _{i}m_{i}\,{\frac {d{\boldsymbol {r}}_{i}}{dt}}={\frac {d}{dt}}\left(\sum _{i}m_{i}\,{\boldsymbol {r}}_{i}(t)\right)
となる。
ここで質点系の全質量 M と質量中心 rg を
M=\sum _{i}m_{i},~{\boldsymbol {r}}_{g}(t)={\frac {1}{M}}\sum _{i}m_{i}\,{\boldsymbol {r}}_{i}(t)
により導入すれば
{\boldsymbol {P}}(t)=M{\frac {d{\boldsymbol {r}}_{g}}{dt}}
となる。
即ち、質点系の全運動量は、質量中心に全質量が集中していると考えたときの運動量に等しい。
質点 i の運動量 pi の時間変化は、質点 i に作用する力 Fi に等しく
{\frac {d{\boldsymbol {p}}_{i}}{dt}}={\boldsymbol {F}}_{i}
を満たす。
ここで質点 i に作用する力は、質点系の外部から作用する外力と、系に含まれる他の質点との内部相互作用に分けられる。
質点 i に作用する外力を fi、質点 j から質点 i に作用する内力を fij とすれば
{\boldsymbol {F}}_{i}={\boldsymbol {f}}_{i}+\sum _{j}{\boldsymbol {f}}_{ij}
と表される。
ただし、質点 i から質点 i 自身に作用する力は fii = 0 とする。
全運動量の時間変化を考えると
{\frac {d{\boldsymbol {P}}}{dt}}=\sum _{i}{\frac {d{\boldsymbol {p}}_{i}}{dt}}=\sum _{i}{\boldsymbol {f}}_{i}+\sum _{i,j}{\boldsymbol {f}}_{ij}
となる。
ここで運動の第3法則から、質点 j から質点 i に作用する力 fij と
質点 i から質点 j に作用する力 fji は大きさが等しく符号が逆なので
{\boldsymbol {f}}_{ij}=-{\boldsymbol {f}}_{ji},~{\boldsymbol {f}}_{ij}+{\boldsymbol {f}}_{ji}=0
が成り立ち、内力を全て足し合わせたものは 0 となる。
従って
{\frac {d{\boldsymbol {P}}}{dt}}=M{\frac {d^{2}{\boldsymbol {r}}_{g}}{dt^{2}}}=\sum _{i}{\boldsymbol {f}}_{i}
となり、質点系の全運動量の時間変化は作用する外力の総和と等しい。
これは、重力などの単純な外力の下では質量中心の運動が相対位置の運動から分離できることを意味している。
保存則

→詳細は「運動量保存の法則」を参照
質点系の運動において、特に作用する外力が釣り合っている場合は
{\frac {d{\boldsymbol {P}}}{dt}}={\frac {d}{dt}}\left(\sum _{i}{\boldsymbol {p}}_{i}(t)\right)=0
{\boldsymbol {P}}(t)=\sum _{i}{\boldsymbol {p}}_{i}(t)={\text{const.}}
が成り立つ。
つまり、この系では系の全運動量は時間的に変化しない。これは運動量保存の法則 (law of conservation of momentum) と呼ばれる。運動量保存の法則は、ニュートン力学においては作用反作用の法則から導かれるが、運動量保存則自体は作用反作用の法則より一般的に成り立つ法則である。たとえば、電磁気学などの場の理論では近接作用論の立場をとり、遠隔作用論的な法則である作用反作用の法則をその基礎には置かない。しかしながら、電磁気学においても運動量保存の法則は成り立ち、それに伴い運動量の定義も拡張される。
モーメント

→詳細は「角運動量」を参照
物理学において、ベクトルで表される物理量とある原点に対する位置の外積をモーメントという。運動量のモーメントは、角運動量 (angular momentum) と呼ばれ、次のように定義される。
{\boldsymbol {L}}:={\boldsymbol {r}}\times {\boldsymbol {p}}.
古典的な角運動量の大きさは、位置ベクトル r の大きさと、運動量  p の r に直交する成分の大きさの積として表される。2 つのベクトル r, p が載っている平面上の、2 つのベクトル r, p の間の角度を θ とすれば、角運動量の大きさは次のように表される。
\left|{\boldsymbol {L}}\right|=\left|{\boldsymbol {r}}\right|\left|{\boldsymbol {p}}_{\perp }\right|=\left|{\boldsymbol {r}}\right|\left|{\boldsymbol {p}}\right|\sin \theta .
解析力学においては、角運動量は角度に対応した一般化運動量として得られる。
角運動量は、ニュートンの運動方程式と同様な方程式、
{\frac {d{\boldsymbol {L}}}{dt}}={\boldsymbol {N}}
を満たす。ここで N ≔ r × F は物体に作用する力のモーメントである。
解析力学における運動量

解析力学において、一般化座標 qi に対応する一般化運動量 (generalized momentum) pi はその系のラグランジアン L(q, ·q) の一般化速度 ·qi による偏微分として定義される。
p_{i}:={\frac {\partial L({\boldsymbol {q}},{\dot {\boldsymbol {q}}})}{\partial {\dot {q}}_{i}}}
ここで、ラグランジアン L(q, ·q) は、運動エネルギー K、ポテンシャル U の差として定義される。
L=K-U.
ハミルトン形式の力学では、一般化速度の代わりに一般化運動量が力学変数として用いられる。ハミルトニアン H(q, p) は、ラグランジアン L(q, ·q) のルジャンドル変換として定義される。ルジャンドル変換
H({\boldsymbol {q}},{\boldsymbol {p}}):=\max _{{\dot {\boldsymbol {q}}}\in D}\left\{{\dot {\boldsymbol {q}}}\cdot {\boldsymbol {p}}-L({\boldsymbol {q}},{\dot {\boldsymbol {q}}})\right\}
の右辺を最大化する ·q を考えると、ルジャンドル変換をする領域 D の中でラグランジアンが凸でありかつ充分滑らかなら、そのような ·q は以下の関係を満たす。
{\frac {\partial }{\partial {\dot {\boldsymbol {q}}}}}\left({\dot {\boldsymbol {q}}}\cdot {\boldsymbol {p}}-L({\boldsymbol {q}},{\dot {\boldsymbol {q}}})\right)={\boldsymbol {0}}.
これはすなわち、ハミルトニアンの変数 p が一般化運動量に等しいことを意味する。
解析力学における運動量 > 直交座標系

3 次元の直交座標系 x = xˆx + yˆy + zˆz においては、ポテンシャルが速度 ·x に依存しないときには
L({\boldsymbol {x}},{\dot {\boldsymbol {x}}})={\frac {m}{2}}({\dot {x}}^{2}+{\dot {y}}^{2}+{\dot {z}}^{2})-U({\boldsymbol {x}})
p_{\alpha }={\frac {\partial L}{\partial {\dot {\alpha }}}}=m{\dot {\alpha }},\quad \alpha =x,y,z
であり、このとき一般化運動量 p は質量と速度の積となっている。これはニュートン形式の運動量に一致する。
解析力学における運動量 > 極座標系

一般化座標として二次元極座標 x = (r, θ) を選ぶと、ラグランジアン及び r, θ に共役な運動量 pr, pθ はそれぞれ
L(r,\theta ,{\dot {r}},{\dot {\theta }})={\frac {m}{2}}({\dot {r}}^{2}+r^{2}{\dot {\theta }}^{2})-U({\boldsymbol {x}})
p_{r}={\frac {\partial L}{\partial {\dot {r}}}}=m{\dot {r}}
p_{\theta }={\frac {\partial L}{\partial {\dot {\theta }}}}=mr^{2}{\dot {\theta }}
となる。ここで、θ に共役な運動量は角運動量となっている。また r の共役運動量は動径方向への運動量を表している。
解析力学における運動量 > 一般化されたポテンシャル

ポテンシャルが速度に依存するときもある。このとき直交座標系における一般化運動量はニュートン力学におけるものとは異なっている。
p_{i}={\frac {\partial (K({\boldsymbol {v}})-U({\boldsymbol {x}},{\boldsymbol {v}}))}{\partial v_{i}}}\neq {\frac {\partial K({\boldsymbol {v}})}{\partial v_{i}}}=mv_{i}.
このような系の例として、電磁場中を運動する電荷を持つ粒子の非相対論的な運動が挙げられる。
この系のラグランジアンは具体的に
L({\boldsymbol {x}},{\boldsymbol {v}})={\frac {m}{2}}{\boldsymbol {v}}^{2}-e\phi ({\boldsymbol {x}})+e{\boldsymbol {v}}\cdot {\boldsymbol {A}}({\boldsymbol {x}})
である。ここで e は物体の持つ電荷、φ はスカラーポテンシャル、A はベクトルポテンシャルである。このとき、共役運動量は
{\boldsymbol {p}}=m{\boldsymbol {v}}+e{\boldsymbol {A}}
となる。このときの共役運動量は質量と速度の積の普通の運動量に、電磁場との相互作用による eA の項が加わる。
このとき、ハミルトニアンは、ルジャンドル変換
H({\boldsymbol {x}},{\boldsymbol {p}})={\boldsymbol {v}}\cdot {\boldsymbol {p}}-L({\boldsymbol {x}},{\boldsymbol {v}})
より、
H({\boldsymbol {x}},{\boldsymbol {p}})={\frac {\left({\boldsymbol {p}}-e{\boldsymbol {A}}({\boldsymbol {x}})\right)^{2}}{2m}}+e\phi ({\boldsymbol {x}})
となる。ベクトルポテンシャルのない系と比べると、形式的には共役運動量 p を運動学的な運動量 p − eA に置き換えたものとなっている。
相対性理論

相対性理論において運動量とエネルギーはミンコフスキー空間における四元ベクトルを為し、
である（m は質量、τ は固有時間）。これの空間成分は
となる。非相対論的極限 v/c → 0 において前述の運動量（質量と速度の積）に一致する。
運動量とエネルギーは
の関係を満たしている。運動量が 0 の場合は有名な E = mc2 の式になっている。
量子論

→詳細は「運動量演算子」を参照
光（あるいは電磁波）は波であるが、実験によりエネルギーと運動量を持つ粒子でもあると考えられている。
そのエネルギーと運動量は
である。（ここで h はプランク定数、ν は振動数、ω = 2πν は角振動数、c は真空中の光速、λ は波長、k は波数である）
前述のエネルギーと運動量の関係式にこの関係を入れると、ω = ck からこの粒子の質量は 0 であることが分かる。この質量 0 の粒子を光子という。
量子力学では、上記の古典論的運動量   {\vec {p}} は、波動関数  \psi (t,{\vec {x}})=\psi (t,x,y,z) に対する、
という演算子であるとみなされる。ここに、 \,i は虚数単位、 \,\nabla はナブラである。
或いはエネルギーとまとめて四元ベクトルで表すと、
である。これらは対応原理と呼ばれ、解析力学における作用積分  \,S の汎関数微分が
であることなどから類推された。
また、正準量子化という方法によれば、位置と運動量は正準交換関係
を満たす物理量として量子化される。
対称性との関係

運動量は空間の一様性（並進対称性）に対応する保存量である。
時間の一様性に対応するエネルギー、空間の等方性に対応する角運動量とともに、基本的な物理量である。
→「ネーターの定理」および「ポアンカレ対称性」も参照
テンペスト (池上永一)

『テンペスト』 (The Tempest) は、池上永一による日本の小説。
概要

『野性時代』に2007年1月号から2008年6月号まで連載された（イラスト長野剛）。19世紀の琉球王朝末期が舞台であり、連載当時から大きな反響があった。タイトルの「テンペスト」はシェイクスピアの戯曲「テンペスト」に因む。
池上は以前から琉球王朝を舞台にした作品を書きたいと考えていた。また、首里城の王印が紛失しているという事実も、ストーリーや登場人物の形成に影響を与えたという。外伝として『トロイメライ』があり、『テンペスト』から孫寧温たちキャラクターが、1話に1人登場している。
2011年に仲間由紀恵主演で舞台化され、同年、仲間の主演によりNHKでドラマ化された。同ドラマは2012年4月からNHK総合で放送された後、ロケ地として使用された首里城正殿などが焼失した2019年10月31日から1年となる2020年10月31日（第1回～第2回）、11月3日（第3回～第6回）と11月7日（第7回～最終回）にNHK総合でアンコール放送された。
2012年には仲間の主演により『劇場版テンペスト3D』として映画化されている。
あらすじ

誰よりも聡明な少女・真鶴は、女であるというだけで学問を修められないことを不公平に思っていたが、跡継ぎと目されていた兄の失踪を機に宦官・孫寧温と名乗り、性を偽って男として生きていくことを誓う。
科試に合格した寧温は、王府の役人として、降りかかる難題を次々と解決し、最速の出世を遂げていく。
そんな寧温は数々の敵に阻まれ、遂に八重山に謀反人として流刑される。寧温は真鶴に戻り、九死に一生を得るが、その類稀なる美貌と才覚を見初められ、自分の意思とは裏腹に王の側室として王宮へ返り咲くこととなる。
平穏な生活はペリーの来航により急を告げる。外交に長けた人物として、八重山にいると思われた孫寧温に対して王府へ戻るよう王命が下り、真鶴は昼間は宦官・孫寧温として、夜は側室・真鶴として一人二役をこなすことになる。
薩摩と清国、2国の狭間で揺れる琉球に近代化の波が押し寄せる。
用語

↑  科試（こうし）：本場・清の科挙よりも難関とされる琉球王国の官吏登用試験。
↑  評定所筆者（ひょうじょうしょひっしゃ）：琉球王朝の頭脳集団。「主取（ぬしどり）」は主任の意。琉球王国#王府行政機構参照。
↑  花当（はなあたい）：稚児衆。官位は低いが、美貌を駆使して立身出世を果たす女形。
1 2  聞得大君（きこえおおきみ）：琉球王国の最高神官。王のオナリ神（守護神）である王の姉か妹が就任する。かつては按司や王妃よりも発言力があり、託宣で次の王を任命することができた。
1 2  親雲上（ペーチン）・親方（ウェーカタ）：地位の呼び名。琉球の位階#位階制度表・琉球の位階#上級士族参照。
↑  銭蔵奉行（ぜにくらぶぎょう）：泡盛の精製・管理を行う部署。
↑  加那志（がなし）：王族に付ける敬称。「首里天加那志」「按司加那志」など。
↑  ユタ：市井の祈祷師。当時はユタ狩りが行われるなど、その存在は認められていなかった。
↑  ジュリ：遊郭の遊女のこと。
1 2 3  うなじゃら・あごむしられ・うみないびはそれぞれ王妃・側室・王女を表す。
↑  佐敷按司加那志（さしきあじがなし）：王妃の別称。佐敷間切を領したのでこう呼ばれた。同じように知念間切を領した聞得大君は別名・知念按司加那志と呼ばれることもあった。
↑  御内原（ウーチバラ）：王城の後宮で男子禁制である。逼迫した財政状況を解せず、贅を尽くす。王妃・国母・王女・側室・聞得大君・女官大勢頭部らが互いを牽制し合う女の戦場。側室の仕事が機織りなので、それ自体が李氏朝鮮の「針房（チンバン）」「繍房（スバン）」の役割を果たす
↑  御仮屋（うかりや）：薩摩藩の侍たちの駐留所。
書籍情報

単行本 （全2巻）
テンペスト 若夏（うりずん）の巻（2008年8月27日発売、ISBN 978-4-04-873868-2）
テンペスト 花風（はなふう）の巻（2008年8月27日発売、ISBN 978-4-04-873869-9）
文庫本 （全4巻）
テンペスト 春雷（2010年08月25日発売、ISBN 978-4-04-364711-8）
テンペスト 夏雲（2010年09月25日発売、ISBN 978-4-04-364712-5）
テンペスト 秋雨（2010年10月25日発売、ISBN 978-4-04-364713-2）
テンペスト 冬虹（2010年11月25日発売、ISBN 978-4-04-364714-9）
舞台

キャスト
真鶴・孫寧温 - 仲間由紀恵
浅倉雅博 - 山本耕史
聞得大君・真牛 - 生瀬勝久
徐丁垓 - 西岡徳馬
孫嗣勇 - 福士誠治
喜舎場朝薫 - 安田顕（TEAM NACS）
尚泰王 - 伊阪達也
三司官・薩摩武士 勝田 - 野添義弘
三司官・薩摩武士 桜田 - 大沢健
三司官・薩摩武士 島本 - 田鍋謙一郎
ほか - 森山栄治、海老澤健次、兼崎健太郎、長渕文音
ナレーション - 野際陽子
スタッフ
演出 - 堤幸彦
脚本 - 羽原大介
テレビドラマ

| テンペスト |
| --- | --- |
ジャンル:  テレビドラマ
原作:  池上永一
脚本:  大森寿美男
演出:  吉村芳之
出演者:  仲間由紀恵 田崎アヤカ 谷原章介 塚本高史 高岡早紀 金子昇 藤木勇人 平良とみ 上原多香子 高橋和也 若村麻由美 名高達男 上田耕一 江原真二郎 磯部勉 藤真利子 小林幸子 染谷将太 天城純子 二階堂ふみ でんでん 塩野谷正幸 松尾英太郎 チャールズ・グラバー 遠藤憲一 GACKT かたせ梨乃 八千草薫 奥田瑛二
オープニング:  H・GARDEN
エンディング:  『Tempest』 安室奈美恵
製作
プロデューサー:  岡本幸江/鹿島由晴
制作:  NHK

放送
放送国・地域:  日本
放送期間: 2011年7月17日 - 9月18日
放送時間: 18時45分 - 19時28分
放送枠: BS時代劇
放送分: 43(初回は73)分
回数: 全10回
特記事項： ステレオ2による解説放送あり（デジタル）
テンプレートを表示
NHK BSプレミアムのBS時代劇枠で、2011年7月17日から2011年9月18日まで毎週日曜日18時45分-19時28分（初回は73分のスペシャル版）に放送。主演の仲間由紀恵をはじめ、舞台である沖縄県の出身者が多数出演・参加している。この作品よりBS時代劇でも解説放送を行うようになった。なお第1回については7月23日のNHK総合テレビジョン「土曜特集パート1」（19:30から20:45。アナログはステレオで解説なし）の枠にて特別再放送（キャッチアップ放送）された。
2012年4月から6月に木曜22時から22:45（初回は23:15まで）に総合テレビで再放映される。平均視聴率4.9%。
テレビドラマ > キャスト

孫寧温＝真鶴/母（二役） - 仲間由紀恵（少女期：田﨑アヤカ）
浅倉雅博 - 谷原章介
喜舎場朝薫 - 塚本高史
聞得大君（真牛） - 高岡早紀
孫嗣勇 - 金子昇（少年期：森永悠希）
多嘉良善蔵 - 藤木勇人
オバァ - 平良とみ
真美那 - 上原多香子
儀間親雲上 - 松尾英太郎
座喜味親方 - 上田耕一
御物奉行赤嶺 - 阿南健治
平等之側 - 塩野谷正幸
側室 - 天城純子
ユタ/馬天ノロ（二役） - 吉田妙子
窯戸 - 水木薫
女官 - 黒坂真美、天野なおこ
尚泰王 - 染谷将太（少年期：矢山博夢）
王妃 - 桜乃彩音
思戸 - 二階堂ふみ
孫明 - 石黒英雄（少年期：竹内寿）
泰王子 - 矢山博夢
与那覇 - でんでん
多嘉良善興 - 末吉功治
ベッテルハイム - チャールズ・グラバー
ペリー - リチャード・アレン
スペンサー艦長 - ジェフリー・ロウ
グレンジャー船長 - ステュウット・ヴァーナム・アットキン
ボーマン大尉 - エリック・ボシック
上級ノロ - 新海百合子
ノロ - 悠木千帆
冊封使 - 張春祥
恵利 - 中村映里子
新山作右衛門 - 山崎大輔
骨董屋主人 - 野添義弘
尚育王 - 高橋和也
王妃・国母 - 若村麻由美
宜野湾親方 - 名高達男
与那原親方 - 江原真二郎
伊舎堂親方 - 磯部勉
大勢頭部 - 藤真利子
徐丁垓 - GACKT
津波古 - 遠藤憲一
花風女将 - 小林幸子
女官大勢頭部・思徳金 - かたせ梨乃
国母 - 八千草薫
孫嗣志 - 奥田瑛二
テレビドラマ > スタッフ

脚本 - 大森寿美男
音楽 - H・GARDEN
制作統括 - 岡本幸江/鹿島由晴
制作 - NHKエンタープライズ
制作・著作 - NHK
テレビドラマ > サブタイトル

| 回 | 放送日 (BS) | 放送日（地上波） | サブタイトル | 演出 |
| --- | --- | --- | --- | --- |
| 第1回 | 2011年7月17日 | 2012年4月12日 | 龍の子 | 吉村芳之 |
| 第2回 | 2011年7月24日 | 2012年4月19日 | 王妃処分 | 吉村芳之 |
| 第3回 | 2011年7月31日 | 2012年4月26日 | 神の追放 | 吉村芳之 |
| 第4回 | 2011年8月07日 | 2012年5月03日 | 阿片疑惑 | 吉村芳之 |
| 第5回 | 2011年8月14日 | 2012年5月10日 | 宦官の野望 | 田中英治 |
| 第6回 | 2011年8月21日 | 2012年5月17日 | 八重山の流刑者 | 田中英治 |
| 第7回 | 2011年8月28日 | 2012年5月24日 | 再び王宮へ | 吉村芳之 |
| 第8回 | 2011年9月04日 | 2012年5月31日 | ペリーとの対決 | 吉村芳之 |
| 第9回 | 2011年9月11日 | 2012年6月07日 | 決別 | 田中英治 |
| 最終回 | 2011年9月18日 | 2012年6月14日 | 永遠の太陽 | 吉村芳之 |
| NHK BSプレミアム BS時代劇> 前番組 | NHK BSプレミアム BS時代劇> 番組名 | NHK BSプレミアム BS時代劇> 次番組 |
| --- | --- | --- |
| 新選組血風録（2011年版）  | テンペスト  | 塚原卜伝  |
NHK総合 木曜22時台
| ブラタモリ【第3シリーズ】  | テンペスト  | 総合診療医ドクターG （2012年6月28日 - ）  |
NHK総合 木曜の娯楽時代劇
| （2011年度は一時休止） ※実質的な前作（土曜時代劇）は 隠密八百八町（2011年1-3月）  | テンペスト 本作品のみ22時-22時45分  | 薄桜記 （2012年10月 - 12月） 以後は木曜20時-20時45分  |
テレビドラマ > 映画

テレビドラマを劇場用に再編集し3D大作映画『劇場版テンペスト3D』として公開。音楽はドラマから変わり長岡成貢が担当している。2012年1月14日より沖縄で先行公開され、1月28日より全国公開。興行収入は1億円。
会田薫子

会田 薫子（あいた かおるこ、1961年 - ）は、死生学者、東京大学特任教授。
人物・来歴

福島県生まれ。1984年成蹊大学文学部英米文学科卒業、1987年ロンドン大学東洋学研究所修了、1988年メディカル・トリビューン記者、1992年ジャパンタイムズ記者、2000年ハーバード大学メディカル・スクール医療倫理プログラムフェロー、2008年東京大学大学院医学系研究科健康科学・看護学専攻博士課程修了、「末期患者における人工呼吸器の中止 救急医に対する質的研究」で保健学博士。2012年東京大学人文社会系研究科死生学・応用倫理センター上廣死生学・応用倫理講座特任准教授、17年特任教授。
著書

『延命医療と臨床現場 人工呼吸器と胃ろうの医療倫理学』東京大学出版会 2011
『長寿時代の医療・ケア エンドオブライフの論理と倫理』(シリーズケアを考える）ちくま新書 2019.7
著書 > 共編著

『はじめての質的研究法 事例から学ぶ. 医療・看護編』秋田喜代美,能智正博監修 高橋都共編 東京図書 2007
『高齢者ケアと人工栄養を考える 本人・家族のための意思決定プロセスノート』清水哲郎共著 医学と看護社 2013
『老い方上手』上野千鶴子,大熊由紀子,樋口恵子, 井上治代共著 WAVE出版 2014
『高齢者ケアと人工透析を考える 本人・家族のための意思決定プロセスノート』清水哲郎監修 会田編集 大賀由花,斎藤凡, 三浦靖彦, 守山敏樹, 石橋由孝,大脇浩香著 医学と看護社 2015
『医療・介護のための死生学入門』清水哲郎共編　東京大学出版会、2017.8
論文

<会田薫子
土屋計雄

土屋 計雄（つちや かずお、1921年〈大正10年〉9月7日 - 1989年〈平成元年〉6月21日）は、日本の実業家。第一ホテル社長や、同社会長、日本ホテル協会会長を務めた。
人物・経歴

第一ホテル創業者土屋計左右の長男として生まれる。1944年（昭和19年）、東京商科大学（現一橋大学）学部卒業。日本銀行を経て、第一ホテル取締役に就任。1953年（昭和28年）に阪急電鉄が新阪急ホテルを創業すると、同社取締役に就任し、創業に参画した。1966年（昭和41年）、日本交通公社取締役。同年から父の後任として第一ホテル取締役社長を務めた。1972年（昭和47年）からは父の後任として東宝監査役も務めた。1977年（昭和52年）、日本ホテル協会会長。1982年（昭和57年）、第一ホテル取締役会長。1985年（昭和60年）、藍綬褒章を受章。1986年（昭和61年）、土屋計雄奨学基金を開設。墓所は多磨霊園。
親族

父は第一ホテル創業者の土屋計左右。妻の喜久子は、明石照男と愛子（渋沢栄一の娘）の娘。長女・典子の夫は、河野雅治。また、次女・幸子の夫は、旧皇族・東久邇盛厚の次男・壬生基博。