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リッチテンソル

微分幾何学において、リッチ曲率テンソル (英: Ricci curvature tensor) とは、歪んだリーマン多様体上の測地球の体積がユークリッド空間上の球体からどれだけずれるかを表す量である。グレゴリオ・リッチ＝クルバストロに因んでその名がある。あるリーマン計量が与えられたとき、その記述する幾何が通常の n 次元ユークリッド空間からどれだけ違うか表わす尺度として使うことができる。リッチテンソルはどんな擬リーマン多様体に対しても、リーマン曲率テンソルのトレースとして定義される。計量それ自体と同様、リッチテンソルは多様体の接空間上の対称双線型形式である。
相対性理論では、リッチテンソルは時空の曲率 (Rμvと表す) の一部であり、レイチャウデューリ方程式を通じて物質が時間とともにどれだけ収縮もしくは拡散するかの程度に関連する。アインシュタイン方程式を通じて、宇宙に含まれる物質の量にも関連する。微分幾何学では、あるリーマン多様体上のリッチテンソルの下界により、一様な曲率をもつ空間形式（英語版）と比較した場合の（比較定理（英語版）も参照）大域的幾何学および位相幾何学的な情報を得ることができる。リッチテンソルが真空のアインシュタイン方程式を満たすとき、その多様体はアインシュタイン多様体であるといい、特に研究されている (cf. Besse 1987)。これと関係して、リッチフロー方程式はある計量がアインシュタイン計量へ発展するさまを記述する。この方法により、ポアンカレ予想が最終的に解決することとなった。
定義

(M,g) をレヴィ・チヴィタ接続  \nabla  を持つ n 次元リーマン多様体とする。 M のリーマン曲率テンソルは、ベクトル場 X, Y, Z 上に次のような  (1,3) テンソルとして定義される。
M の点 p における接空間を TpM と書くことにすると、 TpM 上の任意のベクトル対  \xi  および  \eta  に対し、リッチテンソル  \operatorname {Ric}  は  (\xi ,\eta ) において、次の線形写像 TpM → TpM のトレースとして定義される。
局所座標系では、アインシュタインの縮約記法を用いて次のように書ける。
ここで、以下のように定義した。
リーマン曲率テンソルとクリストッフェル記号を用いて書くと、以下のようになる。
性質

ビアンキの恒等式からの帰結として、リーマン多様体のリッチテンソルは次の意味で対称となる。
従って、リッチテンソルは、量  \operatorname {Ric} (\xi ,\xi ) を単位長さのベクトル  \xi  全てについて知れば完全に決定されることになる。単位接線ベクトルについてのこの関数は、これを知ることがリッチ曲率テンソルを知ることと同値であるので、しばしば単純にリッチ曲率と呼ばれる。
リッチ曲率はリーマン多様体の断面曲率により定まるが、一般にはそれよりも情報を持っていない。実際、もし  \xi  が n-次元リーマン多様体上の単位ベクトルであるとすると、Ric(ξ, ξ) は、断面曲率の  \xi  を含む全ての二次元平面にわたる平均値のちょうど (n − 1) 倍となる。そのような二次元平面は (n−2)-次元の族を成すので、2次元および3次元においてのみリッチテンソルから完全な曲率テンソルを決定することができる。特記すべき例外として、多様体があらかじめユークリッド空間上の超曲面として与えられている場合がある。ガウス・コダッチ方程式（英語版）を通じて完全な曲率を決定する第二基本形式は、それ自体がリッチテンソルにより決定され、超曲面の主方向もリッチテンソルの固有方向により決定される。リッチテンソルは、この理由によりリッチが導入したものである。
もしリッチ曲率関数 Ric(ξ, ξ) が単位接線ベクトル ξ の集合について定数関数であるならば、そのリーマン多様体はリッチ曲率が定数である、もしくはアインシュタイン多様体であるという。これは、リッチテンソル Ric が計量テンソル g の定数倍である場合にのみ成り立つ。
リッチ曲率は計量テンソルのラプラシアン倍として考えると便利である (Chow & Knopf 2004, Lemma 3.32)。特に、局所調和座標（英語版）においては次の式が成り立つ。
ここで、 Δ ラプラス・ベルトラミ作用素（英語版）であり、この場合は関数 gij に作用するものと考える。この事実により、例えばリッチフロー方程式を計量の拡散方程式の自然な拡張と見做す動機があたえられる。また、p を底とする法線座標系（英語版）においては、点 p において次が成り立つ。
直接の幾何学的意味

リーマン多様体 (M, g) 上の任意の点 p に対して、その近傍に測地法線座標系（英語版）と呼ばれる好ましい局所座標を定義することができる。この座標系の計量は、点 p からの測地距離が原点からのユークリッド距離と対応するような形で、点 p を通る測地線が原点を通る直線に対応するように調整されている。この座標系においては、計量テンソルは次の式が成り立つという意味でユークリッド計量による良い近似が成り立つ。
実際、ヤコビ場（英語版）に対して法線座標系における動径測地線に沿って計量テンソルのテイラー展開を行うと、次を得る。
この座標系では、計量の体積要素は p において次のように展開される。
この式は計量の行列式の自乗根を展開すれば得られる。
したがって、リッチ曲率 Ric(ξ, ξ) がベクトル ξ の向きに正であるならば、ξ の周りの小円錐に収まる初速度をもって p から発し、強収束する短測地線の族が掃く M 上の円錐領域の体積と、ユークリッド空間における対応する円錐領域の体積を比べると、小さな球面楔形（英語版）の表面積が対応するユークリッド空間上の扇形の面積よりも小さいのと同様、後者が小さくなる。類似して、リッチ曲率がベクトル ξ 方向に負であるならば、多様体上のそのような円錐領域の体積はユークリッド空間におけるものよりも大きくなる。
本質的には、リッチ曲率は曲率の ξ を含む平面にわたる平均である。従って、元は円形（もしくは球形）断面をもって発せられた円錐が、楕円（もしくは楕円体）に歪められるとき、それぞれの主軸に沿った歪みが打ち消しあって体積変化がなくなることがありうる。このような場合、リッチ曲率は ξ に沿って零となる。よって、物理学への応用の文脈でいえば、非零の断面曲率があることは、必ずしもそこに局所的に質量が存在することを意味しない。もし、最初は円形断面を持っていた世界線の円錐が後に楕円になるならば、これは別の場所にある質量の潮汐効果によるものである。
応用

一般相対性理論において、リッチ曲率はアインシュタイン方程式の鍵となる項であり、重要な役割を果たす。
リッチフロー方程式にもリッチ曲率はあらわれる。時間依存するリーマン計量はある方向にリッチ計量の符号を反転した量だけ変形する。この連立偏微分方程式は熱拡散方程式の非線形な類似物であり、1980年代初頭にリチャード・ハミルトンにより初めて導入された。熱は定温の平衡状態に達するまで拡散しつづけるものであるから、リッチフローも多様体のリッチ曲率が定数になるような平衡幾何を実現することが期待される。近年のグリゴリー・ペレルマンによるこの主題への貢献により、三次元においてはこのプログラムによりコンパクト三次元多様体が1970年代のウィリアム・サーストンによる幾何化予想に沿って完全に分類されることが示され、それによりポアンカレ予想が肯定的に証明された。
ケーラー多様体においては、リッチ曲率はその多様体の第一チャーン類をねじれを除いて決定する。しかし、一般のリーマン多様体においては類似する位相幾何学的解釈が無い。
大域的幾何と位相幾何

ここに、正のリッチ曲率を持つ多様体に関する大域的な結果の短い一覧を示す。リーマン幾何学の古典定理も参照されたい。簡潔に言うと、リーマン多様体の正のリッチ曲率は強い位相幾何的帰結を持つのに対して、（三次元以上では）負のリッチ曲率は何らの位相幾何的含意も持たない。（リッチ曲率は、リッチ曲率関数 Ric(ξ, ξ) が非零接ベクトル ξ の集合に対して正であるときに正であるという。）いくつかの結果は擬リーマン多様体についても知られている。
マイヤーズの定理（英語版）によれば、完備リーマン多様体においてリッチ曲率が下界 (n − 1)k > 0 を持つならば、多様体の直径は ≤ π/√k を満し、等号は多様体が定数曲率 k の球と等長のときだけに成り立つ。被覆空間にまつわる議論から、正のリッチ曲率を持つ任意のコンパクト多様体は有限基本群を持たなければならないことが導かれる。
ビショップ・グロモフの不等式（英語版）は、完備 m-次元リーマン多様体が非負のリッチ曲率を持つならば、球の体積は半径を共通にする m-次元ユークリッド空間上の球以下となる。さらには、 vp(R) を多様体上の p を中心とする半径 R の球の体積であるとし、V(R) = cmRm を m-次元ユークリッド空間上の半径 R の球の体積とするなら、関数 vp(R)/V(R) は非増加関数である。（最後の不等式は、一般の下界に一般化することができ、これがグロモフのコンパクト性定理（英語版）の証明の鍵となる。）
チーガー・グロモールの分割定理（英語版）によれば、 Ric ≥ 0 を満たす完備リーマン多様体が「直線」、すなわち d(γ(u), γ(v)) = |u − v| が全ての  v,u\in \mathbb {R}  について満たされるような測地線 γ を持つとき、この多様体は直積空間  \mathbb {R} \times L に対して等長となる。結果として、正のリッチ曲率を持つ完備多様体は多くとも一つの端しか持たないことがわかる。この定理は、いくつか追加で仮定を置けば、非負のリッチテンソルを持つ完備ローレンツ多様体（計量の符号が (+−−...) となっている多様体）についても成り立つ (Galloway 2000)。
これらの結果は、正のリッチ曲率は強い位相幾何的帰結を持つことを示している。対照的に、曲面の場合を除いて負のリッチ曲率には位相的含意が全く知られていない。Lohkamp (1994) によれば、次元が2より大きな任意の多様体でリーマン計量が負のリッチ曲率を持てることが示されている。（曲面の場合、負のリッチ曲率は断面曲率が負であることを意味する。しかし、重要なのはむしろこれがより高次の場合では全く通用しないことである。）
共形再スケーリング下での振舞い

計量 g を共形因子 e2f 倍に変更するとき、新しい計量 ~g = e2fg のリッチテンソルは  (Besse 1987, p. 59) によれば
で与えられる。ここで、Δ = d∗d は（正値スペクトル）ホッジラプラシアン、つまり通常のヘッシアンのトレースの「反対」である。
特に、リーマン多様体上のある点 p で、任意の計量に対してそれと共形でありながらリッチテンソルが点 p において零となるような計量を必ず見付けることができる。ただし、これは点についての言及であることに注意されたい。多様体全体のリッチ曲率を共形再スケーリングにより零にすることは一般には不可能である。
二次元多様体の場合は、上の公式は f が調和関数であるならば共形スケーリング g ↦ e2fg はリッチ曲率を変化させないことを示している。
トレースなしリッチテンソル

リーマン幾何学及び一般相対性理論において、擬リーマン多様体 (M, g) のトレースなしリッチテンソル (trace-free Ricci tensor) は次のように定義される。
ここで Ric はリッチテンソル、S はスカラー曲率、g は計量テンソル、n は M の次元である。この量の名前は、トレースが自動的に零になることに由来する。
n\geq 3 の場合、トレースなしリッチテンソルは次の場合にのみ恒等的に零となる。
ここで λ は何らかの定数とする。数学的には、これが (M, g) がアインシュタイン多様体となる条件である。物理的には、この式は (M, g) が宇宙定数つきの真空アインシュタイン方程式の解であることを意味する。
ケーラー多様体

ケーラー多様体 X において、リッチ曲率は標準直線束の曲率形式を決定する (Moroianu 2007, Chapter 12) 。標準直線束とは、正則ケーラー微分の束の最高次外羃である。
X 上の計量に対応するレヴィ=チヴィタ接続は κ 上の接続を与える。この接続の曲率は、次のように定義される。
ここで、J はケーラー多様体の構造により決定される接束上のは複素構造写像である。リッチ形式は2-閉形式である。そのコホモロジー類は、実定数因子の違いを除いて標準束の第一チャーン類であり、したがって、これはX の位相幾何にのみ依存し複素構造のホモトピーで類あり、この意味で（X がコンパクトであれば）X の位相幾何学的な不変量である。
逆に、リッチ形式はリッチテンソルにより次のように決定される。
局所正則座標 zα においては、リッチ形式は次のように与えられる。
ここで、  \partial  はドルボー作用素であり、
である。リッチテンソルが零であるならば、標準束は平坦であり、構造群（英語版）は局所的に特殊線形群 SL(n, C) の部分群に縮約できる。しかし、ケーラー多様体は既に U(n) にホロノミー（英語版）を持っており、よってリッチ平坦なケーラー多様体の（制限）ホロノミーは SU(n) に含まれる。逆にいえば、2n-次元リーマン多様体の（制限）ホロノミーが SU(n) その多様体はリッチ平坦なケーラー多様体である (Kobayashi & Nomizu 1996, IX, §4)。
アフィン接続への一般化

リッチテンソルは任意のアフィン接続へ一般化でき、射影幾何（パラメトライズされない測地線に関連する幾何学）において特に重要な役割を果す不変量である (Nomizu & Sasaki 1994)。 \nabla  と書くこととすると、曲率テンソル R は任意のベクトル場 X, Y, Z に対して次のように定義される (1, 3) テンソルである。
リッチテンソルは次のようにトレースで定義される。
この、より一般の場合では、リッチテンソルは局所的に接続の平行体積形式があるときにのみ対称となる。
参照文献

Besse, A.L. (1987), Einstein manifolds, Springer .
Chow, Bennet & Knopf, Dan (2004), The Ricci Flow: an introduction, American Mathematical Society, ISBN 0-8218-3515-7 .
Eisenhart, L.P. (1949), Riemannian geometry, Princeton Univ. Press .
Galloway, Gregory (2000), “Maximum Principles for Null Hypersurfaces and Null Splitting Theorems”, Annales de l'Institut Henri Poincaré A 1:  543–567, arXiv:math/9909158, Bibcode: 1999math......9158G .
Kobayashi, Shoshichi; Nomizu, Katsumi (1963). Foundations of Differential Geometry. Volume 1. Interscience
Kobayashi, Shoshichi; Nomizu, Katsumi (1996), Foundations of Differential Geometry, Vol. 2, Wiley-Interscience, ISBN 978-0-471-15732-8 .
Lohkamp, Joachim (1994), “Metrics of negative Ricci curvature”, Annals of Mathematics. Second Series (Annals of Mathematics) 140 (3):  655–683, doi:10.2307/2118620, ISSN 0003-486X, JSTOR 2118620, MR1307899, https://jstor.org/stable/2118620 .
Moroianu, Andrei (2007), Lectures on Kähler geometry, London Mathematical Society Student Texts, 69, Cambridge University Press, ISBN 978-0-521-68897-0, MR2325093
Nomizu, Katsumi; Sasaki, Takeshi (1994), Affine differential geometry, Cambridge University Press, ISBN 978-0-521-44177-3 .
Ricci, G. (1903–1904), “Direzioni e invarianti principali in una varietà qualunque”, Atti R. Inst. Veneto 63 (2):  1233–1239 .
L.A. Sidorov (2001), “Ricci curvature”, in Hazewinkel, Michiel, Encyclopedia of Mathematics, Springer, ISBN 978-1-55608-010-4, https://www.encyclopediaofmath.org/index.php?title=Ricci_curvature
L.A. Sidorov (2001), “Ricci tensor”, in Hazewinkel, Michiel, Encyclopedia of Mathematics, Springer, ISBN 978-1-55608-010-4, https://www.encyclopediaofmath.org/index.php?title=Ricci_tensor
Shen, Z.; Sormani, C., The Topology of Open Manifolds with Nonnegative Ricci Curvature, arXiv:math/0606774  （サーベイ）
Wei, G., Manifolds with A Lower Ricci Curvature Bound, arXiv:math/0612107 （サーベイ）
| 表 話  歴微分幾何学において定義される様々な曲率の概念 |
| --- | --- |
曲線の微分幾何学（英語版）:  曲率  捩率  フルネ・セレの公式  曲率半径 (応用)（英語版）  アフィン曲率（英語版）  全曲率（英語版）  全絶対曲率（英語版） 
リーマン幾何学:  リーマン多様体の曲率（英語版）  リーマン曲率テンソル  リッチ曲率  スカラー曲率  断面曲率 
部分リーマン多様体の曲率:  主曲率  ガウス曲率  平均曲率（英語版）  ダルブー標高（英語版）  ガウス・コダッチ方程式（英語版）  第一基本形式  第二基本形式  第三基本形式（英語版）  Theorema Egregium 
接続の曲率（英語版）:  曲率形式  捩率テンソル  余曲率（英語版）  ホロノミー（英語版）
水色 (MIZUの曲)

「水色」はMIZUの初のオリジナル曲。2020年2月14日に配信シングルとしてリリースされた。
概要

ゆず似のフォークデュオ・MIZUが2020年1月25日から毎週土曜日にゆず公式YouTubeチャンネルにて行なっているアニメーション動画によるライブ配信で初回配信から披露されている楽曲。2月8日の3回目のライブ配信で、配信シングルでのリリースが発表された。
「みんな夏が来るって浮かれるけれど」「ゆっくり ゆっくり 蛇口をひねる」など、ゆずの「夏色」を連想させるフレーズが歌詞の中に随所に盛り込まれている。ライブ配信ではアコースティックギターとタンバリンによる弾き語りスタイルで披露されてきたが、配信シングルでリリースされた音源ではエレキギターのリフから始まるアグレッシブなバンド演奏による新アレンジとなっている。このバンド演奏には斎藤宏介（UNISON SQUARE GARDEN / XIIX）が、「すいとうさん」として参加している。
MVは全編アニメーション映像で、MIZU、すいとうさん、MIZUのファン1号というキャラクター・FUNFUNが登場する。
収録曲

水色
作詞 / 作曲 : ジンジン
他の収録CD

MIZU （MIZUの初のミニアルバム）
気象学

宇宙からの気象観測（国際宇宙ステーションよりサイクロンを撮影）
気象学（、英: meteorology）は、地球の大気で起こる諸現象（気象）や個々の流体現象を研究する学問。自然科学あるいは地球科学の一分野。
気象を長期的な傾向から、あるいは地理学的観点から研究する気候学は、気象学の一分野とされる場合もあるが[要出典]、並列する学問とされる場合もある。現代では気象学と気候学をまとめて大気科学（英: atmospheric science）と呼ぶこともある。
なお、天気予報（気象予報）は、将来の大気の状態の予測という実用に特化した分野である。
気象学の歴史

気象は生活との関わりが深い現象であり、気象の研究は古代文明より行われてきた。よく知られているものとして、古代ギリシャのアリストテレスの著書『気象論』Meteorologica がある。この中で気象や彗星・流星などを研究する学問をMeteorologicaとしており、四大元素説に基づいて天候の仕組みを論じている。古代中国でも、『淮南子』において陰陽説に基づく雷の原理が論じられている。古代インドでは、ヴァラーハミヒラらが気象の条件を論じた。しかし、この頃の気象の予測の根拠は経験則などを基にした観天望気であり、科学的な観測はまだほとんど行われなかった。中世に入ってから、主にイスラム圏の科学者によって科学的な推論が行われた。
17世紀にはトリチェリが制作した気圧計によって気圧変化と天候の変化の関連性が発見され、ガリレオ・ガリレイが発明したとされる温度計もこの頃改良され実用化した。このような測定器の発明によって科学的な気象観測が始まり、近代気象学も発達し始める。エドモンド・ハレーは1686年、航海記録から風の地図を作成して貿易風と季節風にあたる風を発見した。ジョージ・ハドレー（英語版）は1735年に、貿易風は熱帯が太陽の熱を多く受けることと地球の自転の力によって生じるとの説を発表し、これが後のハドレー循環の発見につながる。
19世紀には科学的な天気予報が成立する。1820年にハインリッヒ・ウィルヘルム・ブランデス（英語版）が初めて天気図を作り気圧配置と天気の関係を明らかにした。1837年に実用化された電信によって、気象観測データを瞬時に集めることが技術的に可能になる。ただこれはなかなか実現せず、1845年に初めてジョセフ・ヘンリーの主導でスミソニアン協会が運営するアメリカの気象観測網ができた。1854年にはイギリス商務省の中にロバート・フィッツロイを長とする海の気象観測を担当する組織が発足し、同年にイギリス気象庁として分立される（世界初の国家気象機関）。1860年には、タイムズ紙面上に毎日の天気予報が掲載され、暴風が予想されるときは港に警報を出して出港を制限するようになった。1863年には、ユルバン・ルヴェリエがパリ天文台においてヨーロッパの毎日の天気図の発行を始め、彼の進言によって天気図を用いた天気予報（現在で言う総観スケールの予報）が検討され始める。その後インド気象局（1875年）、フィンランド気象研究所（1881年）、気象庁（1883年）、アメリカ国立気象局（1890年）、オーストラリア気象局（1904年）など各国で気象機関が設立される。
この頃にも気象学は発展を続けていく。1835年ガスパール＝ギュスターヴ・コリオリは回転座標系における回転体の運動方程式、つまり自転している地球上での風の運動を記述する方程式を発表する。19世紀後半には、気圧傾度力とコリオリの力によって風が等圧線に沿って吹くことが理論的に証明される。1920年頃には、ヴィルヘルム・ビヤークネスらの研究グループによってノルウェー学派モデルが提唱され、寒帯前線と絡めた気団論、温帯低気圧や前線の発達過程が初めて示された。また同研究グループのロスビーは後に大気波の一種であるロスビー波を発見するなど流体力学で業績を残し、トール・ベルシェロンは1933年に雨の発生原理のひとつである「氷晶説（現在の「冷たい雨」の原理）」を発表するなどしている。
この頃、地上や海上で行われていた気象観測が上空にも拡大し始める。気球やロケットなどで上空の大気現象を観測し研究する高層気象学は、高層観測が主流でなかった20世紀初頭までは独立した分野を確立していた。しかし、一般化してからはその意義を失い一般的な気象学と融合していった。
1922年、ルイス・フライ・リチャードソンは著書の中で数学的に天候の変化をすることは可能だと述べ、実際に計算を行ったが膨大な量と精度の問題から実用には程遠いものであった。1949年にチャーニーは数値予報に初めて成功し、1950年代にはコンピュータによって単純なモデルで大気の物理現象を計算することが可能となり、様々なシミュレーションが試みられるようになった。その中でエドワード・ローレンツは計算結果のカオス的振る舞い（バタフライ効果）を発見し、後のアンサンブル予報と呼ばれる不確実性を少なくする予報手法へとつながっていく。1955年にアメリカ国立気象局、1959年に気象庁が数値予報を導入したが、スピードや精度はまだ低かった。これ以降もコンピュータの発達によって計算量・スピードは改善していった。
気象学の歴史 > 日本の気象学の歴史

日本には自然観察に基づく経験則によって生み出された農事暦などは存在したが、体系的な気象学が入ってくるのは、江戸時代後期以後である。とはいえ、全くそれ以前に気象学が無かったわけではなく、西洋の気象学は部分的ながら戦国時代に宣教師を通じて流入していた。山鹿素行は風が地表を移動する空気の流れである事には気づいていた。これは西洋で気象学が盛んになる前の発見であったが、彼の関心は軍学の一環としての物であり、独自の学問としては発達しなかった。蘭学の流入以後、わずかながら気象の動きに興味を抱く人も出てきて、柳沢信鴻や司馬江漢のように気象の状況について詳細な記録を残す人も登場した。土井利位が自ら顕微鏡で観察した雪についての研究書である『雪華図説』はよく知られている。
天保年間以後江戸幕府天文方で気象観測が行われるようになり、安政4年には伊藤慎蔵によって本格的な気象書の翻訳である『颶風新話』が刊行された。なお、meteorologyを「気象学」と訳した最初の文献は明治6年の『英和字彙』である。2年後、東京気象台が設置され、明治17年には天気予報が開始、明治20年には中央気象台が発足されるとともに気象台測候所条例が制定され、日本の気象学が本格的に勃興することになる。
ヨーロッパ、アメリカなどの先進国の気象学と日本の気象学は、異なる発達過程を経てきている。これは地理的に離れていることで学者の交流が少ないことに加えて、台風や梅雨、日本海側の大雪などの独特の気象によって研究対象が違ったことが要因である。
現在の気象学・気象業務

詳細は「気象観測」、「気象業務」、および「天気予報」を参照
現代気象学の基礎は地道な観測によって作られた。19世紀中盤に計器による定点気象観測が始まって以来、1世紀以上の間人の手による観測が続けられていたが、20世紀後半に自動観測（テレメータによる測定）が普及して観測が容易になった。海洋では気象観測船が海洋気象ブイに取って代わり、上空ではまず気象レーダー、その後1970年代・1980年代から気象衛星によって雲や降水のリアルタイム観測が可能となり、現在の気象予報に不可欠なものとして活用されている。
こうした観測技術の発達による既知の現象の解明や新たな発見によって、気象学は現在も発達し続けており、様々な分野が生まれてきている。特に、熱帯低気圧や竜巻、寒波、熱波、旱魃などの災害をもたらすような気象や、エルニーニョ・南方振動(ENSO)などの気候パターンに対しては関心が高く、活発な研究が行われている。また、オゾンホール、大気汚染や気候変動（地球温暖化）などの地球環境問題も気象学に関係が深く、多くの気象学者が研究に携わっている。
一方で、気象を扱う業務（気象業務）のうち天気予報などは日常の一部となっていて、研究機関のみが扱うのではなく民間でも行うことができ（アメリカ、日本など）、各国でその形態は異なるものの、気象産業と呼ばれるものが出現している。また、開発途上で今後の普及が予想されるスマートグリッドや再生可能エネルギー導入・省エネルギーに関して、発電量予測や需要予測などに関わる気象予報のニーズは高いと見込まれている。
気象学の研究の中では、人工降雨などの気象制御の試みも行われてきた。究極的には、気象を制御して災害を低減することが考えられるが、技術的な問題から大規模な実用化はされていない。また、倫理的な問題や、果たして複雑な気象システムを制御できるのかという問題も横たわっている。
気象学者・気象業務関係者

「気象学者の一覧」も参照
気象に関わる人物は、気象を研究する気象学者と、気象予報の業務に携わる者の2種に大きく分けられる。
気象学者は主に大学や大学院などの地球科学関連の領域で研究を行っているほか、国など公的な気象機関で研究を行う例もある。参考として、日本気象学会の会員は2012年3月末時点で約3,700名である。
予報業務に関しては、日本では1993年に創設された国家資格である気象予報士が行うのが一般的であり、予報業務を行う民間事業者は必ず気象予報士を置くことが、気象業務法で義務付けられている。また、テレビ放送などでは「お天気キャスター」と呼ばれるリポーターが天気を伝えることがある。
スケールごとの気象学

「気象#気象現象のスケール」も参照
気象現象は、空間的な規模（スケール）によって現象を支配する物理法則や環境が少しずつ異なっている。また、それぞれの現象のスケールの大小は、継続時間の長短とも対応している。こうしたことから、気象学もスケール毎に分化している。
総観気象学 - 温帯低気圧、気象などの1,000 - 10,000km程度の総観スケールの現象を扱う。気象観測の結果を基に、天気図によって現象の構造を解析し予想する。
メソ気象学 - 雷雨、積乱雲、降雨帯、海陸風などの1 - 1,000km程度のメソスケール（中規模）の現象を扱う。気象レーダーなどから現象の構造を解析し予想する。熱帯低気圧（台風）、集中豪雨、ダウンバースト、竜巻などの災害をもたらすような局地現象の多くがメソスケールであるかメソスケールの大気の状態に支配されており、これらの現象の研究が盛ん。熱帯低気圧や熱帯の雷雨を研究する分野を熱帯気象学という場合もある。
境界層気象学 - 地表の摩擦の影響が大きい地上から約1kmまでの大気境界層では気流が粘性流的な振る舞いをするほか、地形や建物の影響を受けた乱流などが気象に影響を与える。これらを考慮しながら大気境界層内のさまざまな現象を研究する。
科学分野ごとの気象学

大気力学（気象力学） - 大気中の様々な力学的現象を流体力学の法則に基づいて研究する。
大気熱力学（気象熱力学） - 熱の移動や熱による変化を起こす大気現象を熱力学的視点から研究する。
大気物理学（気象物理学） - 大気中の凝結・降水・放射等の物理過程を研究する。
超高層大気物理学 - オーロラなど、主に熱圏以上の超高層大気で起きる物理現象を研究する。近年は太陽フレアなどが関わる宇宙天気への関心が高い。
気象化学 - 化学に基づいて大気現象及びその性質を研究する。
大気電気学（気象電気学） - 大気中に起きる様々な電気現象及び光電現象を研究する。
応用分野

水文気象学 - 蒸発、大気循環による水蒸気の移動、降雨などを通して大気を移動する水を研究する。水文学の一分野。
海洋気象学 - 海洋付近の大気の諸現象や、大気海洋相互作用、気象が海洋の物理現象や生物などに与える影響など研究する。また、船舶の安全な航行のための研究も含まれる。海洋学の一分野。
衛星気象学 - 衛星によるリモートセンシング技術を駆使して大気の諸現象を研究する。
航空気象学 - 航空機のより安全な運行のために大気現象を研究する。
農業気象学 - 農作物の管理のために大気現象を研究する。
生気象学 - 気象が人間や生物に与える影響を研究する。
微気象学 - 大気境界層における大気現象を研究する。
エネルギー気象学 - 気象が風力や太陽光発電といった変動性電源に与える影響を研究する。
気象学を専攻できる日本の大学

気象大学校
北海道大学 理学部 地球惑星科学科
弘前大学 理工学部 地球環境学科
筑波大学 生命環境学群地球学類 大気科学分野(気候学・気象学)
東京大学 理学部 地球惑星物理学科
東京都立大学 都市環境学部 地理環境学科 気候学研究室
東京学芸大学 教育学部 理科選修／専攻
富山大学 都市デザイン部 地球システム科学科(旧理学部 地球科学科)
名古屋大学 理学部 環境学研究科 大気水圏科学科
三重大学 生物資源学部 共生環境学科 自然環境システム学講座 地球環境気候学研究室
京都大学大学院 理学研究科 地球惑星科学専攻 気象学教室
神戸大学大学院 海事科学研究科 海事ロジスティクス科学講座 海洋環境科学分野 海洋・気象研究室
兵庫県立大学 環境人間学部 環境システムコース(2019年に環境デザイン系に再編） 応用気象学研究室
岡山大学 理学部 地球科学科
高知大学 理学部 応用理学科
九州大学 理学部 地球惑星科学科
琉球大学 理学部 物質地球科学科 地学系
慶應義塾大学 環境情報学部・総合政策学部 気象学研究会
日本大学 文理学部 地球科学科
法政大学 文学部 地理学科 地理学教室（気候・気象学）
立正大学 地球環境科学部 環境システム学科 気象・水文コース
桜美林大学 リベラルアーツ学群 物理学専攻 大気物理学研究室
東海大学 海洋学部 海洋地球科学科
福岡大学 理学部 地球圏科学科
19世紀にヨーロッパで天気の予測に用いられたストームグラス
『雪華図説』。土井利位著、1832（天保3）年刊。国立科学博物館の展示。
日本の気象庁が気象予報のために作成した天気図、1953年6月23日。
気ままに歩こーく!

| 気ままに歩こーく! |
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ジャンル:  旅番組
出演者:  高山トモヒロ ゆりやんレトリィバァ ナレーション：きしめん
オープニング:  いきものがかり 「虹」
エンディング:  ゆず 「また明日」
製作
プロデューサー:  南稔彦

放送
放送局: 奈良テレビ放送（TVN）
音声形式: ステレオ放送
放送国・地域:  日本
放送期間: 2009年4月8日 - 2018年3月31日
放送時間: 土曜日 21:30 - 22:00
放送分: 30分
 公式サイト

開始から2010年3月まで
放送期間: 2009年4月8日 - 2010年3月31日
放送時間: 水曜日 19:00 - 19:29
放送分: 29分

2010年4月から2016年3月まで
放送期間: 2010年4月9日 - 2016年3月25日
放送時間: 金曜日 21:00 - 21:30
放送分: 30分

2016年4月以降
放送期間: 2016年4月9日 - 2018年3月31日
放送時間: 土曜日 21:30 - 22:00
放送分: 30分
特記事項： 新作は隔週放送で、新作を放送した翌週は前回の再放送を行う。
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『気ままに歩こーく!』（きままにあるこーく）は、2009年4月8日から2018年3月31日まで奈良テレビで放送されていたドキュメンタリー・教養番組である。文字多重放送、連動データ放送実施。
概要

約6年間にわたって放送された『気ままに駅サイト!』の後継番組。
ケツカッチンの高山トモヒロとピン芸人のゆりやんレトリィバァが、「旅人」として奈良県内の学校とその校区（国立・私立の場合は周辺地域）を訪問する。
番組前半に学校の特色の紹介や生徒との触れあいをした後、校区を巡っていく。番組開始から2015年3月までは、本番組の前身である『気ままに駅サイト!』同様、高山が一人で旅をしていた。また、取材を行った学校の生徒から、地域の特色にちなんだ「宿題」が出され、それをもとに校区を旅するという演出もあった。
2015年4月に番組のリニューアルを実施。前述のとおり「宿題」の演出がなくなったほか、テーマ曲やテロップ・オープニングタイトルが一新された。また、リニューアルを機に本番組初となるレギュラー出演での女性の「旅人」としてゆりやんレトリィバァが起用された。
2018年3月24日（再放送:3月31日）の放送を以って最終回を迎えた。当番組の後枠には『気ままにいってきバ〜ス』が同年4月21日から放送となり、引き続き高山が出演する。
出演者

★：前番組『気ままに駅サイト!』にレギュラー出演
出演者 > 旅人

高山トモヒロ★（ケツカッチン）
ゆりやんレトリィバァ（2015年4月から出演）
出演者 > ナレーション

きしめん★
放送時間

番組自体は毎週放送だが、新作は隔週放送で、新作を放送した翌週は前回の再放送を行う。また、編成の都合で別時間帯に放送もしくは休止となることがある。
| 期間 | 期間 | 放送曜日 | 放送時間（日本時間） |
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| 2009年4月8日 | 2010年3月31日 | 水曜日 | 19:00 - 19:29（29分） |
| 2010年4月9日 | 2016年3月25日 | 金曜日 | 21:00 - 21:30（30分） |
| 2016年4月9日 | 2018年3月31日 | 土曜日 | 21:30 - 22:00（30分） |
テーマ曲 > オープニング

「歩いて帰ろう」 - 斉藤和義(2009年4月 - 2015年3月)
「虹」 - いきものがかり(2015年4月 - 2018年3月)
テーマ曲 > エンディング

「コンパス」 - コブクロ(2009年4月 - 2015年3月)
「また明日」 - ゆず(2015年4月 - 2018年3月)
スタッフ

（2017年5月6日現在）
撮影：澤井雅弘
助手：大浦星華
音声：北埜麻美
タイトルアート：山谷智美
編集：中井雅信
字幕：清水歩
ウェブ制作：吉川元乃
ディレクター：小川一哉
プロデューサー：南稔彦
協力：有限会社　トラッド
制作著作：奈良テレビ放送
ルネ・アリオ

ルネ・アリオ（René Allio, 1924年8月3日 マルセイユ - 1995年3月27日 パリ）は、フランスの映画監督、脚本家である。
来歴・人物

1924年8月3日、フランスのブーシュ＝デュ＝ローヌ県マルセイユに生まれる。
アリオは、文学を修めたあとで舞台装飾としてデビューした。1950年代のなかばに、ローヌ県ヴィルールバンヌのラ・シテ劇場ではじめてセノグラフィを演出し、つづいてコメディ・フランセーズ、オペラ座、フランス国立民衆劇場、そしてトレトー・ド・フランスでは演出家ジャン・ダネのために初めて舞台の場面を考えた。ミラノのスカラ座やロンドンのロイヤル・シェイクスピア・カンパニーといったヨーロッパの演劇のシーンにも入り込んだ。セーヌ＝サン＝ドニ県オーベルヴィリエの新劇場、リヨンの文化会館、チュニジアのハンマメットの劇場、パリの市立劇場といった新しい劇場のコンセプトも提供した。
1962年、短篇映画『ラ・ムール La Meule』で監督としてデビューしているが、それは、1965年の最初の長篇映画『老婆らしからぬ老婆 La Vieille dame indigne』での大成功を獲得する前であった。このデビュー長篇は、彼のマルセイユのルーツを新しくすることを可能にした。同作はいくつもの賞を受賞し、即座に次回作『L'Une et l'autre』（1967年）をはじめとする一連の有名な作品の実現を可能にした。『Les Camisards』（1972年）、『Rude journée pour la reine』（1973年）、『マルセイユへの帰還 Retour à Marseille』（1980年）といった作品を、1991年の『Transit』と30人の監督によるオムニバス『忘却に抗って - 命のための30通の手紙』とをもって、映画的キャリアを閉じるまでに手がけた。
1995年3月27日、パリで死去。70歳没。女優のマルカ・リボヴスカ、クリスティーヌ・ロランとつづけて結婚した。
フィルモグラフィ

ラ・ムール La Meule　短篇　1962年　出演ジャン・ブイーズ、アンリ・セール、マルカ・リボヴスカ
老婆らしからぬ老婆 La Vieille dame indigne　1965年　出演シルヴィ、マルカ・リボヴスカ
L'Une et l'autre　1967年　出演フィリップ・ノワレ、クロード・ドーファン、マルカ・リボヴスカ
ピエールとポール Pierre et Paul　1969年　出演ビュル・オジェ、ピエール・モンディ
Les Camisards　1972年　出演ドミニク・ラブリエ、フランソワ・マルトゥレ
Rude journée pour la reine　1973年　出演シモーヌ・シニョレ、オラーヌ・ドマジス
Moi, Pierre Rivière, ayant égorgé ma mère, ma sœur et mon frère...　1976年　共同脚本パスカル・ボニゼール、セルジュ・トゥビアナ、原作ミシェル・フーコー、助監督ニコラ・フィリベール、出演クロード・エベール、ジャクリーヌ・ミリエール
Retour à Marseille　1980年　出演ラフ・ヴァローネ、アンドレア・フェレオル
恍惚のとき L'Heure exquise　中篇　1981年　監督・出演　製作総指揮ニコラ・フィリベール、出演シリル・コラール
Le Matelot 512　1984年　出演ドミニク・サンダ、ブリュノ・クレメール
Transit　1991年　出演リュディガー・フォグラー、マルカ・リボヴスカ
Pour Vythialingam Skandarajah, Royaume Uni
関連事項

フランス国立民衆劇場（Théâtre national populaire）
トレトー・ド・フランス（Tréteaux de France）
ジャン・ダネ（Jean Danet）
ハマメット（Hammamet）
パリ市立劇場（Théâtre de la Ville）
マルカ・リボヴスカ（Malka Ribowska）
クリスティーヌ・ロラン（Christine Laurent）
ジャン・ブイーズ（Jean Bouise）
アンリ・セール（Henri Serre）
シルヴィ（Sylvie (Louise Sylvain)）
クロード・ドーファン（Claude Dauphin (acteur)）
ビュル・オジェ（Bulle Ogier）
ピエール・モンディ（Pierre Mondy）
ドミニク・ラブリエ（Dominique Labourier）
フランソワ・マルトゥレ（François Marthouret）
オラーヌ・ドマジス（Orane Demazis）
アンドレア・フェレオル（Andréa Ferréol）
シリル・コラール（Cyril Collard）
ブリュノ・クレメール（Bruno Cremer）
リュディガー・フォグラー（Rüdiger Vogler）
膳大麻呂

|  凡例膳大麻呂 |
| --- | --- |
時代:  古墳時代
生誕:  不明
死没:  不明
主君:  安閑天皇
氏族:  膳臣
父母:  父：久知
子:  傾子、巴提便
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膳 大麻呂（かしわで の おおまろ、生没年不詳）は、日本古代の6世紀前半の豪族。姓は臣。
記録

『日本書紀』巻第十八によると、内膳卿の大麻呂は勅命を受け、使者を派遣し、伊甚（いじみ）に珠（真珠）を求めたが、伊甚国造らは京（みやこ）へ出てくるのが遅くなり、時を踰（こ）えるまでに進上しなかった。大麻呂は激怒し、国造らを捕らえて縛り、その訳を問いただしたという。その剣幕に畏れ戦いた国造の伊甚稚子（いじみ の わくご）らは後宮の寝殿に逃げ込み、皇后の春日山田皇女を驚かせ、気絶させてしまった。そのため、事態は一層ややこしくなり、稚子らは重い罪に問われた。そして、伊甚屯倉を皇后のために寄進するという形でけりがついた、という。
この時期、屯倉の設置が数多く行われているが、これは同年7月に
「皇后、体、天子に同じと雖も、内外の名殊に隔る。亦以て屯倉の地を充てて、式て椒庭を樹てて、後代に迹を遺すべし」
（皇后は身分は天皇に等しいが、後宮にあるため外部には知らぬ者も多い。それで屯倉の地を充てて、皇后の宮殿を建て、後の世に残すことにしたい）訳：宇治谷孟
と天皇が言われ、勅使を遣わして良田を搜し求めたという出来事と関連がある。女性の名は当時、みだりに知らせてはならなかったためであり、それゆえに屯倉に皇后の名前を残そうとしたのである。
同様のことを天皇は同年10月に大連大伴金村に伝えており、天皇には4人の妻がいるが嗣子がいないため、将来自分の名が忘れられてしまうと心配し、それに答えた金村は妃のために屯倉を残すようにと進言している。
これらは名代・子代の民が設置されたことの説明でもあり、大王の経済的基盤の拡充と政治的権力の拡大とを示しているものでもある。
膳大麻呂自身は「内膳卿」とあるように、供膳との関連が深いものと見られる。しかし、一族の中には任那日本府の将軍である大叔父の膳斑鳩、遣百済使で子の膳巴提便、推古朝の荘馬の長であり孫の膳大伴などのように、外交関係で活躍したものも見られ、大麻呂も同様の働きをしたものと推定される。
市川喜猿

市川喜猿（いちかわ きえん）は、歌舞伎役者の名跡。屋号は澤瀉屋。
（初代より三代目までは不明のため割愛）
四代目 市川喜猿
三代目市川段四郎から二代目市川猿之助（のちの初代市川猿翁）の門人、1930– 。
坂東小鶴 → 市川段三郎 → 市川喜太郎 → 四代目市川喜猿 → 二代目市川寿猿
五代目 市川喜猿
はじめ四代目市川段四郎に入門してのち、三代目市川猿之助（のちの二代目市川猿翁）の門人、1975-。当代。
三代目市川段三郎 → 五代目市川喜猿
徳島外環状道路

徳島外環状道路（とくしまそとかんじょうどうろ）は、県道の「徳島環状線」と国道の「R192号徳島南環状道路」から形成されている、徳島市、北島町、藍住町を通過する全長約35kmの都市型環状道路。
路線

東西南北の4区間に分割されている。徳島南環状道路は国道192号バイパス、その他は徳島県道29号徳島環状線となっている。徳島北環状道路と徳島東環状道路の阿波しらさぎ大橋以北の区間は平面道路で、それ以外の区間は立体交差を持つ道路として計画されている。1984年に事業化されたものの、30年以上が経過しても全線開通のめどは立っていない。全線開通が遅れている原因として、西環状道路の整備構想が一時白紙化されたことや、南環状道路の用地買収が難航したことがあげられる。国、県とも工事費、調査費などに年数億円〜二十数億円を支出しているものの、ここ数年間はほぼ進展がない。
路線 > 徳島北環状道路

徳島市川内町と板野郡藍住町を結ぶ。沿線にはフジグラン北島・ゆめタウン徳島などの郊外ショッピングセンターやロードサイド店舗が数多く進出し、吉野川北岸の商業拠点となっている。
路線 > 徳島東環状道路

| 地域高規格道路（自動車専用道路） (無料) |
| --- | --- |
 徳島東環状道路TOKUSHIMA EAST LOOP ROAD
徳島東環状道路 徳島県道29号徳島環状線
路線延長: 約10.4 km
起点: 徳島市
主な 経由都市: 徳島市
終点: 徳島市（大野IC）
接続する 主な道路 （記法）: 記事参照
■テンプレート（■ノート ■使い方） ■PJ道路
徳島市東部を南北に結ぶ。吉野川には橋長1,291 mの阿波しらさぎ大橋を架橋する。
国道11号吉野川バイパスの徳島市川内町から東進し南下、吉野川の新橋梁「阿波しらさぎ大橋」、末広道路、徳島市新浜本町からは西進、国道55号徳島南バイパス徳島市八万町大野に至る。起点で徳島北環状道路に、終点で徳島南環状道路に接続する。東環状線とも言われる。2012年4月25日に一部区間で徳島県道120号徳島小松島線を利用して全線が暫定的に接続した。2021年3月20日に全線開通し、新浜八万工区の平面区間が4車線化された。
路線 > 徳島東環状道路 > 歴史

1976年（昭和51年）8月1日 - 末広有料道路開通。
1997年（平成9年）4月1日 - 末広有料道路無料開放。
2012年（平成24年）4月25日 - 川内町平石（徳島総合流通センター） - 住吉（市道常三島沖洲線）間（約3.7km）開通。阿波しらさぎ大橋開通。
2019年（平成31年）3月14日 - 末広住吉工区（安宅（安宅交差点） - 住吉（阿波しらさぎ大橋）間、北行き約940m）の一部が開通
2021年（令和3年）3月20日 - 新浜八万工区（新浜本町4丁目 - 八万町大野間、約2km）平面暫定4車線化。
路線 > 徳島南環状道路

| 地域高規格道路（自動車専用道路） (無料) |
| --- | --- |
 徳島南環状道路TOKUSHIMA SOUTH LOOP ROAD
 徳島南環状道路 国道192号バイパス
路線延長: 約9.5 km
開通年: 2015年（一部開通）
起点: 徳島市（観音寺IC）
主な 経由都市: 徳島市
終点: 徳島市（大野IC）
接続する 主な道路 （記法）: 記事参照
■テンプレート（■ノート ■使い方） ■PJ道路
徳島市の西部と南部を結ぶ路線である。
徳島市国府町観音寺の国道192号から鮎喰川、国道438号、徳島県文化の森総合公園などを経由し徳島市八万町大野の国道55号に至る。起点で徳島西環状道路に、終点で徳島東環状道路に接続する。延長約9.5 km。混雑の激しい徳島市中心部を通過せずに県南と県西が移動できるようになる。側道の一部が供用されており国土交通省四国地方整備局の平成17年度事業発表資料によれば全線供用は2012年春を目標としていたが遅れ、開通予定年度は未定。2015年2月28日に自動車専用道路（本線）である、上八万IC - 法花IC間（2.2 km）が開通した。
路線 > 徳島南環状道路 > 概要

起点：徳島市国府町観音寺
終点：徳島市八万町大野
延長：9.5 km
規格：第1種第3級
車線数：完成 本線4車線、側道1車線（計2車線）
道路幅員：19.5 m
車線幅員：3.5 m
設計速度：80 km/h
制限速度：60 km/h
路線 > 徳島南環状道路 > 歴史

1985年（昭和60年）12月6日 - 都市計画決定
1986年（昭和61年） - 事業化
1989年（平成元年） - 用地着手
1995年（平成7年） - 工事着手
1999年（平成11年）8月6日側道開通（徳島市国府町矢野〜市道国府南中央線の延長0.8km）
1999年（平成11年）12月26日側道開通（国道192号交差点〜徳島市国府町矢野の延長1.4km）
2000年（平成12年）4月17日側道開通（市道国府南中央線〜県道鬼篭野国府線の延長0.4 km）
2004年（平成16年）3月 - 文化の森トンネル着工
2007年（平成19年）12月24日 - 文化の森トンネル貫通
2009年（平成21年）1月 - 文化の森トンネル完成
2012年（平成24年）7月8日 側道開通（県道宮倉徳島線〜国道55号の延長1.1km）
2015年（平成27年）2月28日 - 自動車専用道路（本線）開通（上八万IC〜法花ICの延長1.9km）/側道開通（法花IC〜県道宮倉線の延長0.3km）
2023年（令和5年）徳島市国府町観音寺〜同市八万町大野の未開通区間で、全ての用地買収を終える。
路線 > 徳島南環状道路 > インターチェンジなど

IC番号欄の背景色が■である区間は既開通区間に存在する。
施設名欄の背景色が■である部分は施設が供用されていない、または完成していないことを示す。未開通区間の名称は仮称。
全線徳島県徳島市内に所在。
現在、上八万IC - 法花IC間の本線部と観音寺IC - 国府IC・法花IC - 大野IC間の側道部が供用中。
| IC 番号 | 施設名 | 接続路線名 | 起点から (km) | 備考 | 所在地 | 所在地 |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- |
徳島西環状道路 藍住方面
|  | (仮称)観音寺IC | 国道192号 徳島県道29号徳島環状線 |  | 事業中 | 徳島県徳島市 | 国府町 |
|  | (仮称)国府IC | 側道 |  | 事業中 | 徳島県徳島市 | 国府町 |
|  | (仮称)層津山IC | 徳島県道21号神山鮎喰線 |  | 事業中 | 徳島県徳島市 | 国府町 |
|  | 上八万IC | 国道438号 |  |  | 徳島県徳島市 | 上八万町 |
|  | 文化の森IC | 文化の森園内 |  | 大野方面出入口 | 徳島県徳島市 | 八万町 |
|  | 法花IC |  |  | 観音寺方面出入口 | 徳島県徳島市 | 八万町 |
|  | 大野IC | 国道55号（徳島南バイパス） 徳島県道29号徳島環状線 |  | 事業中 | 徳島県徳島市 | 八万町 |
徳島東環状道路 川内方面
路線 > 徳島南環状道路 > 主なトンネル

文化の森トンネル（662 m） - 工事中の仮称は法花トンネル。徳島市内初のトンネルである。
（仮称）川西・川北トンネル（約580m）
（仮称）僧津山・川西トンネル（約855m）
路線 > 徳島西環状道路

徳島市の西部と板野郡藍住町を結ぶ路線である。
徳島市国府町観音寺の国道192号から北進し、徳島県道30号徳島鴨島線を経由し、吉野川を越えて徳島自動車道藍住IC付近に至る。国道192号から県道30号の間は側道が通行できるものの、八万町方面につながる高架部は整備中の橋脚が点在するだけで、工事は進んでいない。そのため、事業進捗率は約26%、用地取得率は約45%にとどまっている。吉野川第十堰が可動化された場合、新堰の上に当路線を通す計画もあったが、第十堰可動化が白紙撤回されたのでその案もなくなった。さらに道の駅を設置する計画もあったが、見直しが進められている。
徳島市と渋滞

徳島県は国道11号、国道55号、国道192号、国道438号などがすべて徳島市中心部に集まり、県北部鳴門市方面、県南部阿南市方面、県西部三好市方面のどこの方面からどこの方面へ向かうにも一般道の主要道路は徳島市を通過する道路形状である。このため徳島市内は長年激しい渋滞が発生し中心部では四国最大の交通量を記録しており、自動車の排気ガスの二酸化窒素などによる大気汚染も問題となってきた。徳島環状道路はこれを飛躍的に緩和する効果がある。
工事が進む徳島外環状道路（東環状道路）、2006年12月撮影
国道55号交差点付近
菱池町

菱池町（ひしいけちょう）は、日本の地名。
菱池町 (名古屋市) - 愛知県名古屋市守山区の地名。
菱池町 (西尾市) - 愛知県西尾市の地名。