stanford-oval/wikipedia huggingface dataset:
内間安路
所属クラブ

2000年 - 2002年 沖縄県立北中城高校
2003年 - 2006年 宮崎産業経営大学
2006年 大分トリニータ (特別指定選手)
2007年 - 2009年 サガン鳥栖
2010年 - 2012年 ガイナーレ鳥取
2014年 SC鳥取ドリームス
個人成績

| 国内大会個人成績> 年度.年度.日本 | 国内大会個人成績> クラブ.クラブ.日本 | 国内大会個人成績> 背番号.背番号.日本 | 国内大会個人成績> リーグ.リーグ.日本 | 国内大会個人成績> リーグ戦.出場.リーグ戦 | 国内大会個人成績> リーグ戦.得点.リーグ戦 | 国内大会個人成績> リーグ杯.出場.リーグ杯 | 国内大会個人成績> リーグ杯.得点.リーグ杯 | 国内大会個人成績> オープン杯.出場.天皇杯 | 国内大会個人成績> オープン杯.得点.天皇杯 | 国内大会個人成績> 期間通算.出場.期間通算 | 国内大会個人成績> 期間通算.得点.期間通算 |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- |
| 2007 | 鳥栖 | 20 | J2 | 10 | 0 | - | - | 0 | 0 | 10 | 0 |
| 2008 | 鳥栖 | 20 | J2 | 22 | 1 | - | - | 4 | 1 | 26 | 2 |
| 2009 | 鳥栖 | 4 | J2 | 14 | 0 | - | - | 1 | 0 | 15 | 0 |
| 2010 | 鳥取 | 15 | JFL | 14 | 1 | - | - | 0 | 0 | 14 | 1 |
| 2011 | 鳥取 | 15 | J2 | 4 | 0 | - | - | 0 | 0 | 4 | 0 |
| 2012 | 鳥取 | 15 | J2 | 11 | 0 | - | - | 0 | 0 | 11 | 0 |
| 2014 | 鳥取D | 15 | 鳥取1部 |  |  | - | - | - | - |  |  |
| 通算 | 日本 | 日本 | J1 | 61 | 1 | - | - | 5 | 1 | 67 | 2 |
| 通算 | 日本 | 日本 | JFL | 14 | 1 | - | - | 0 | 0 | 14 | 1 |
| 通算 | 日本 | 日本 | 鳥取1部 |  |  | - | - | - | - |  |  |
| 総通算 | 総通算 | 総通算 | 総通算 | 75 | 2 | - | - | 5 | 1 | 80 | 3 |
2006年・特別指定選手時の試合出場は無し。
引退後経歴

2013年 - 2024年3月 ガイナーレ鳥取 スタッフ
2024年4月 - ヴィアマテラス宮崎 フロントスタッフ
タイタニック

タイタニック (Titanic）は ギリシャ神話に登場する巨人の神「ティーターン（タイタン）」に由来する形容詞。「タイタンの」「巨大な、怪力の、重要な」の意味。
タイタニック (客船) - 名詞（特に定冠詞付き）として使う場合は通常この船を指す。1912年、最初の航海の途中で氷山に衝突し沈没した豪華客船。
タイタニック (1997年の映画) - 上記沈没事故を描いた映画。レオナルド・ディカプリオ、ケイト・ウィンスレット主演。
タイタニック (映画) - このテーマは繰り返し映画化されてきた。上記作品以外についてはこちらを参照のこと。
タイタニック (ミュージカル) - 上記沈没事故を描いたミュージカル。1997年にブロードウェイで初演されたが、同年の映画（上記）と関係はない。
タイタニック2号 - かつて存在したタイタニック (客船)のレプリカとして考案・計画されている遠洋定期船。
河北道 (唐)

河北道は、唐朝により貞観年間に設置された道。黄河北岸地域であることから命名された。
地理

現在の河北省、山東省全域、河南省北部を管轄した。道治は魏州（現在の大名県東部）に設置された。
行政区画

懐州
衛州
相州
洺州
邢州
冀州
恒州
定州
易州
幽州
深州
瀛州
貝州
魏州
博州
徳州
滄州
嬀州
檀州
営州
平州
燕州
| 表 話  歴唐朝の行政区分 （740年 開元28年） |
| --- | --- |
京畿 関内道:  京兆府  華州  同州  坊州  丹州  岐州  邠州  涇州  隴州  寧州  原州  慶州  鄜州  延州  綏州  銀州  夏州  霊州  塩州  豊州  会州  宥州  勝州  安北大都護府 
都畿道 河南道:  河南府  鄭州  陝州  汝州  懐州  許州  汴州  蔡州  滑州  陳州  亳州  潁州  宋州  曹州  濮州  鄆州  泗州  海州  兗州  徐州  沂州  密州  斉州  青州  淄州  棣州  萊州  登州 
河東道:  河中府  太原府  虢州  絳州  晋州  汾州  慈州  潞州  沢州  沁州  儀州  代州  蔚州  忻州  嵐州  石州  朔州  雲州  隰州  単于都護府 
河北道:  衛州  相州  魏州  洺州  邢州  貝州  博州  徳州  滄州  冀州  趙州  深州  恒州  定州  瀛州  莫州  易州  幽州  燕州  順州  帰順州  薊州  檀州  嬀州  平州  営州  安東都護府 
山南西道:  梁州  鳳州  興州  利州  通州  洋州  合州  集州  巴州  蓬州  壁州  開州  渠州  渝州  閬州  涪州  果州 
山南東道:  鄧州  商州  金州  唐州  均州  房州  襄州  随州  郢州  復州  荊州  硤州  帰州  夔州  万州  忠州 
淮南道:  揚州  楚州  滁州  和州  濠州  寿州  光州  蘄州  申州  黄州  安州  舒州  廬州  沔州 
江南東道:  蘇州  常州  潤州  湖州  杭州  越州  明州  台州  婺州  衢州  睦州  歙州  括州  温州 
江南西道:  洪州  江州  宣州  饒州  鄂州  撫州  袁州  吉州  虔州  岳州  澧州  潭州  衡州  永州  道州  郴州  連州  邵州  朗州 
隴右道:  秦州  成州  武州  渭州  岷州  宕州  畳州  洮州  蘭州  河州  鄯州  廓州 
河西道:  涼州  甘州  粛州  瓜州  沙州  伊州  西州  庭州  安西大都護府  北庭大都護府 
剣南道:  扶州  文州  松州  竜州  剣州  綿州  茂州  翼州  悉州  当州  静州  柘州  恭州  奉州  維州  彭州  漢州  益州  蜀州  簡州  梓州  遂州  普州  資州  栄州  陵州  眉州  邛州  雅州  黎州  嘉州  戎州  瀘州  嶲州  南寧州  姚州 
黔中道:  黔州  施州  思州  渓州  辰州  錦州  巫州  業州  充州  費州  夷州  珍州  溱州  南州  播州  応州  矩州 
嶺南道:  福州  建州  泉州  漳州  汀州  広州  潮州  循州  韶州  端州  岡州  新州  恩州  春州  勤州  滝州  康州  封州  高州  竇州  弁州  潘州  羅州  雷州  崖州  儋州  万安州  振州  白州  山州  廉州  欽州  陸州  桂州  蒙州  昭州  富州  梧州  賀州  藤州  義州  容州  禺州  牢州  党州  平琴州  鬱林州  貴州  繡州  龔州  潯州  象州  柳州  融州  環州  宜州  芝州  澄州  厳州  賓州  横州  淳州  邕州  田州  籠州  瀼州  湯州  武峨州  武安州  長州  峰州  福禄州  交州  愛州  驩州  安南都護府
弦理論

弦理論（げんりろん、英: string theory）は、粒子を0次元の点ではなく1次元の弦として扱う理論、仮説のこと。ひも理論、ストリング理論とも呼ばれる。
概要

1970年に南部陽一郎、レオナルド・サスキンド 、ホルガー・ベック・ニールセン (Holger Bech Nielsen|en) が独立に発表したハドロンに関する理論によって登場したものの、量子色力学にその座を譲った。しかし、1984年にマイケル・グリーンとジョン・シュワルツ (John Henry Schwarz) が発表した超対称性及び、カルツァ＝クライン理論を取り入れた超弦理論 (superstring theory)によって、再び表舞台に現れた。4つの基本相互作用を統一する試みとして注目されている。
最近では、超弦理論やM理論を含む広い意味で「弦理論 (string theory)」と呼ぶことも多いが、ここでは超対称性を持たないボゾン弦 (bosonic string) について記述する。
歴史 > 弦理論以前

弦理論はヴェルナー・ハイゼンベルクによって1943年に始められた研究プログラムに由来している。そのプログラムはS行列理論と呼ばれ、物理法則を根本的に考えなおすものであった。この理論は、1950年代から1960年代に渡って著名な理論家たちによって支持され発展を見せたが、1970年代に評価が薄れ、1980年代に研究は途絶えた。いくつかのアイデアは根本的に間違っており、量子色力学が強い相互作用を説明する理論として取って代わったため、この理論は現在は使われていない。
1940年代までに陽子および中性子は電子のような点粒子ではないことが明らかになっていた。それら粒子の磁気モーメントはスピン-1/2 のチャージを持つ点様粒子のものとは大きく異なっていて、この違いは小さな摂動が原因と考えるには大きすぎた。それらの粒子間の相互作用は非常に強かったので、その散乱特性は点様ではなく小さな球体のような振る舞いをした。ハイゼンベルクは強い相互作用をする粒子は事実上広がりを持つ物体であると提唱し、広がりのある相対論的粒子については物理法則の適用に困難があるため、彼は時空点の観念は原子核スケールでは成立しないとすることを提案した。
しかし、時空の仮定なしに物理理論を形式化することは困難である。ハイゼンベルクは、この問題に対する解決策は実験によって計測される観測可能な量に焦点を当てることであると考えた。もしミクロな物理量を古典的な検出素子に転送できるなら、実験はミクロな量しか観測しない。異なる運動量状態の量子重ね合わせが無限大に発散する物体は安定な粒子である。
ハイゼンベルクは、時空が信頼できないときでさえ、実験と無関係に定義される運動量状態の概念は依然として機能するとした。彼が根本的であると定義した物理量は入射する粒子集団（散乱前）が反射した粒子集団（散乱後）へと変化する量子力学的な振幅（散乱振幅：反応の起こりやすさ）であり、彼はその間にどんな段階も存在しないとした。
S行列は散乱前の粒子の重ね合わせがどのように散乱後の粒子に変化するかの遷移状態を記述する。ハイゼンベルクはS行列を直接研究することで時空の構造についてはどんな仮定もしないでおくことを提案した。しかし、中間的な段階なしに一段階で遠い過去から遠い未来への遷移が起こるとき、どんな量も計算することが困難となる。場の量子論において、その中間的な段階は場のゆらぎまたは等価な仮想粒子のゆらぎである。この提案されたS行列理論では、局所的な量は一切存在しない。
ハイゼンベルクはS行列を決定するためにユニタリ作用素を用いることを提案した。このとき考えうる全ての状況において、振幅の二乗の総和は1となる。場の量子論において、基本的な相互作用が与えられると、この性質を用いて摂動級数によって順々に振幅を決定することができる。しかし、多くの場の量子論において、その振幅は高エネルギーへ急速に増加するためユニタリS行列を作ることができない。ユニタリティは散乱を決定するのに高エネルギーの振る舞いに関する余分な仮定を必要としたため、この提案はあまり注目されなかった。
ハイゼンベルクの提案は1950年代後半になって、ヘンリク・クラマースおよびラルフ・クローニッヒによって発見されたような分散関係が形式化されるべき因果律の考えを許容するということが認識されてきたことで、再び注目を浴びることになった。因果律とはすなわち、ミクロのスケールでは過去と未来の観念が明確に定義されていないとしても、未来の出来事が過去の出来事に対して影響を及ぼさないであろうという観念である。その分散関係はS行列の解析的性質であり、それらの性質はユニタリティ単独から得られる条件よりも厳しいものであった。
この方法の著名な賛同者はStanley Mandelstam (en) およびジェフリー・チュー (en) であった。Mandelstamは新しい強力な解析形式である二重分散関係を1958年に発見し、これが解決困難な強い相互作用における発展の鍵となるだろうと考えた。
ニュートン以来の質点の概念をそのまま用いて場の量子論を取り扱う場合、しばしば無限大の発散による困難を伴う。この問題に対して、朝永-シュウィンガー-ファインマンらがそれぞれ独立に、くりこみ理論によってこの発散を防ぐ技法を創出し、点粒子のままでの電磁力場の量子論的計算を可能にした。これ以後も弱い相互作用、強い相互作用にくりこみ理論を適用する数学的技法が見い出され、点粒子による表現はその後も継続されることとなった。
歴史 > ハドロンの弦理論

1950年代から1960年代に渡って、強い相互作用をするかつてなく高いスピンの粒子が多く発見された。そして、それらはすべて基本粒子ではないことが明らかになった。坂田昌一らは、それらの粒子を複合粒子として理解するモデルを提唱した（坂田模型）。坂田模型は、1960年代になってマレー・ゲルマンおよびジョージ・ツワイクによるクォーク模型へと発展し、実験との矛盾が解消された。クォーク模型は、複合粒子を構成する基本粒子のチャージを分数にすること、およびそれらの基本粒子はまだ観測されていない粒子であると考えることによって完成した（坂田模型は、すでに観測されていた陽子、中性子およびラムダ粒子を基本粒子と考えていた）。一方、ジェフリー・チューのアプローチは分数チャージを導入せず、仮説上の点様の基本粒子ではなく実験的に計測可能なS-行列要素にのみ焦点を当ており、坂田模型やクォーク模型よりも主流とみなされていた。チューは、ハドロンには基本粒子はなく、お互いがその他のハドロン粒子を構成しあっていると考えていた（ブートストラップ模型）。
1958年、イタリアの若い理論家のトゥーリオ・レッジェは、ハドロンの散乱実験において、共鳴状態の静止質量の2乗とスピン角運動量との間に直線関係があることを見出した（直線レッジェ軌道）。そして、量子力学における束縛状態はこの角運動量のレッジェ軌道によって分類できることを発見した。この考えはMandelstam、Vladimir Gribov (en) およびMarcel Froissart (en) による相対論的量子力学として一般化された。このとき使用された数学的方法は、アルノルト・ゾンマーフェルトおよびKenneth Watson (en) によって十年前に発見されていた。
ジェフリー・チューおよびSteven Frautschi (en) は中間子は直線状のレッジェ軌道を作ることを認識した。レッジェ理論によれば、直線状のレッジェ軌道を持つこれらの粒子の散乱は大きな角度で指数関数的に急速に落ち込むというとても奇妙な振る舞いすることが示唆された。そして、散乱振幅がレッジェ理論の要請により漸近的な形を取るような複合粒子の理論を構築することが望まれた。大きな角度においてその相互作用の力は急速に落ち込むので、その散乱理論はいくぶん全体論的 (holistic) でなければならないと推測された。粒子が点様でない場合の散乱は、高エネルギーで大きな角度の偏差を導く。
この種の最初の理論である双対共鳴模型は、ガブリエーレ・ヴェネツィアーノによって構築された。1968年にヴェネツィアーノが発表したこの共鳴モデルは、レッジェ軌道を説明する公式を「散乱振幅」として表現した（ヴェネツィアーノ振幅）。それにはsチャンネルとtチャンネルという二通りの記述が可能であった。しかし、その双対性の物理的な意味は不明であった。
ヴェネツィアーノは、オイラーの ベータ関数をレッジェ軌道上の粒子について4粒子散乱振幅データを記述するために使うことができるであろうと記した。ヴェネチアーノ散乱振幅は木庭二郎およびホルガー・ベック・ニールセンによってすぐにN粒子の散乱振幅に一般化された。これは現在、Miguel Virasoro (en) およびJoel A. Shapiro (en) によって閉じた弦として認識されているものに当たる。強い相互作用の双対共鳴模型は1968年から1974年までは主要な研究テーマであった。
1970年に南部、サスキンド、ニールセンによって独立に発表されたハドロンの弦理論は、このsチャンネルとtチャンネルの双対性を説明可能なモデルとして登場した。彼らは、核力を表現したオイラー形式のモデルを振動する一次元の弦とする物理的解釈を提示した。この理論では、長さ10-15mオーダーの一次元の弦が回転、振動しており、モード、エネルギーの異なる弦の運動が、それぞれ異なるハドロン粒子として観察される。また、上記のsチャンネルとtチャンネルはトポロジー的に同一のものと見なす事ができる。
南部はブルーバックスにおいて、一般にもわかりやすい説明を行っている。1964年にゲルマンとツワイクによって提唱されたクォークの概要説明を以下に示す。
点としての粒子ではなく、弦（ひも）の端部に相当するとみなす。
ハドロンは3個（バリオン）または2個（メソン）のクォークから構成されていると考えられているが、ハドロンから単体のクォークを分離する事はできない（クォークの閉じ込め）。これは、弦理論によってこれを定性的に説明可能である。
仮に弦（ひも）を切断する事ができたにせよ、「弦（ひも）の先端」を単独で取り出す事は不可能であり、切断された弦（ひも）にはいつまでも端部が存在する。
1974年、ジョン・シュワルツおよびJoel Scherk (en) 、そして独立に米谷民明は、弦振動のボース粒子の様な振る舞いを研究し、それらの性質が厳密に重力（仮説上の重力の"メッセンジャー"粒子である重力子）の性質と合致することを発見した。物理学者たちはこの弦理論の発展の余地を過小評価していたため、シュワルツおよびScherkは弦理論は流行するのに失敗したと議論していた。この議論の結果、ボソン弦理論は弦理論として最初に多くの生徒に教えられることとなり、後の発展につながった。
歴史 > 弦理論の衰退

しかし、ハドロンの弦理論は様々な欠陥を含んでいた。この弦に基づく強い力の記述は、実験結果と直接矛盾する多くの予測を算出した。まず、弦の運動が安定して維持可能な時空は26次元に限られていた。また、弦のスピンは整数であり、ハドロンの理論にもかかわらずボース粒子的な性質を有していた。この他に閉じた弦の振動の種類には重力子や、理論の不安定性を表すタキオンの存在が要請された。
これらの欠陥が判明し出した頃に、ゲージ場の粒子であるグルーオンによって力が媒介されるとする量子色力学の発展が1974年に始まり、強い相互作用の特性を正確に記述できることがわかってきた。南部はクォークの閉じ込めについて、弦をいくら切断しても端部を取り出せず、新たな端を形成するだけとイメージした。これに対して、量子色力学においては、二つのクォークが引き離されると、単純にそれ以上引き離すよりも、その間の真空から新たにクォークと反クォークの対を生成し、新たな2個のクォークにより構成される粒子になる方が、必要なエネルギーが低いと考える。
このため、ほとんどの研究者が弦理論から撤退していった。当時の状況に関して南部は「結局は、紐理論、いわゆるハドロンの紐模型はだめだということが結論されたのは1974年ごろだと思っているのです。1974年夏、アスペンのいわゆる合宿の研究会にそのころの研究家のほとんど全部が集まったのです。そのときの結論として、どうもこれはだめだろうということになったということを、吉川（圭二）さんから聞きました」と述べている。現在ではハドロンの弦理論は、クォーク間のゲージ場の力線を半定量的に表現した現象論的模型と考えられている。
歴史 > 超弦理論へ

→詳細は「超弦理論 § 歴史」を参照
ハドロンの弦理論が失敗に終わった後も、ごく一部の研究者は重力を含んだ系を記述できる弦理論に魅力を感じ、研究を継続していた。1970年代前半、ジョン・シュワルツとアンドレ・ヌボー (en) は、整数スピンのボソン的弦に半整数スピンのフェルミ粒子の性質をつけ加えた、超対称性の弦理論を作った。しかし同時期にゲージ理論による大統一の研究が盛んになっており、弦理論は忘れられた存在となった。
この間にもジョン・シュワルツとマイケル・グリーンは粘り強く研究を継続し、1984年には相対論と整合性があり、量子化された超対称性などをとりいれて超弦理論を打ち立てた。彼らは弦の長さを10-35mオーダーの微小なものとし、弦の運動する時空を10次元とした。また、特殊な内部対称性を用いることで、数学的矛盾の無い物質の最小単位の理論とすることに成功した。
尚、1995年、エドワード・ウィッテンにより提唱されたM理論では、5つの超弦理論が11次元の一つの理論に統合されている。
登場する粒子

場の量子論では、クォーク・レプトン・ゲージ場といった多くの種類の量子場が存在する事を前提としている。弦理論の描像では対照的に、全ての物理的実体は、ただ一種類の弦の様々な状態に対応する。
弦は自然長ゼロ、自然長の状態での質量もゼロ（だが特殊相対性理論から、弦が振動エネルギーを持つ時にはE=mc2の関係式で質量を持つ）で、張力 T_{0}={\frac {1}{2\pi \alpha ^{\prime }\hbar c}}のみを手で与える。張力はたとえ変えても系全体が相似に拡大縮小されるだけなので、内部で起こる物理には影響を及ぼさない。
α'はレッジェの傾きパラメータと呼ばれ、歴史的な理由から張力そのままではなくこのパラメータが用いられる。あるいは、長さの次元を持ったパラメータ l_{s}=\hbar c{\sqrt {\alpha ^{\prime }}}を代わりに用いる事がある。ハドロンの弦理論では核子の大きさ程度、量子重力理論としての弦理論ではプランク長程度に取られる事が一般的である。
作用（≒弦の持つエネルギー）は、空間に時間を加えた二次元面の表面積に比例し、南部＝後藤作用と呼ばれる。あるいは同値であるが経路積分での扱いが容易なポリヤコフ作用が用いられる事もある。
観測される粒子は、ごく短い弦が振動しながら飛び回る状態として記述される。
以下最も簡単な例として、26次元時空の平坦な時空について、閉じた弦と開いた弦の振る舞いを見る。
まず開いた弦について、最も低いエネルギーの状態は振動せず飛ぶ弦である。次の状態として、ある一つの方向に自由端定在波一倍振動をする弦がある。量子的な弦なので振幅は量子化され、1量子分のエネルギーを持った状態が第一励起状態となる。
さらに、量子効果として振動の零点エネルギーへの寄与がある。相対論的な弦の場合、この量子効果はマイナスに働き、最低エネルギーの開弦は負の質量二乗（虚数質量）を持つスカラー粒子、開弦タキオンとなる。一方、第一励起状態の弦は質量ゼロとなり、横波24成分を持つゲージ粒子となる。
閉じた弦は定在波だけでなく進行波を許すので、物理的自由度は二倍となる。ただし、弦が内部構造を持たない実体であるという制限から、状態の数は減る。
その結果、基底状態は閉弦タキオン、第一励起状態は242の成分を持ったゼロ質量テンソル粒子で、うち対称な成分が重力子、トレース成分がディラトン、反対称な成分が2-形式ゲージ粒子となる。2-形式ゲージ粒子は、粒子が持つ電荷と結合するゲージ粒子の拡張で、弦が持つストリングチャージと結合する。
これらより重い状態は、lsをプランク長程度とすると最低でも1/√α'＝プランク質量の質量を持つため、とりあえず無視される場合が多い。
背景時空と真空状態

弦は空間的広がりを持つため、空間の形によって運動の形態が変わりやすいという特徴がある。たとえばカルツァ＝クライン理論のような空間座標の巻き込みコンパクト化を、特に小半径の場合で考えると、粒子の場合は波長が短くなる事によってそちら側への励起が単純に起こりづらくなるが、弦の場合は「巻き付き」という、半径が小さいほど励起しやすいモードが存在する。結果的に、半径がRの時と1/Rの時の物理的自由度の数が等しくなる（T双対性）。
これに加え、重力子の見かけ上の運動方程式はほぼアインシュタイン方程式になり、一般相対性理論が与える重力場の解が弦理論の古典解となる。
特に重要なのはブラックブレーンと呼ばれる「質量を持った膜」の解である。一般相対論とは独立に、弦理論からT双対性を用いて、通常の空間方向を体積0の空間と対応させる事によって得られるDブレーンは、ブラックブレーンの弦理論による説明であるとされる。
弦理論からの解釈によれば、Dブレーンは開弦の端点が「繋がる」事ができ、開弦の運動がその空間に制限される。N枚のDブレーンが重なっていた場合、開弦から得られるゲージ場はどのブレーンに端点を持つかによってN2の種類を持ち、U(N)の非可換ゲージ理論を再現する。T双対性との兼ね合いから、全く自由に見える開弦も、全空間を満たすD25ブレーンに繋がる事を要請される。
ディラトン場は結合定数の強さを与える。
弦理論は場の種類はおろか、調節可能なパラメータすらない「唯一の理論」である。しかしこれら空間のコンパクト化やブレーンの配位などを用いて、一つの理論に対して無数ともいえる「真空状態」が導かれ、弦はそれぞれの真空で異なった振る舞いをする。ただし後述するが、ボソン弦理論では全てのDブレーンは安定した存在ではない。ブレーン配位が威力を発揮するのは超弦理論においてである。
どのような理論が得られるか、特に我々の4次元時空に相当するものが得られるのか、については、弦理論の主要な関心事である。
弦の場の理論

現在の定式化では、南部＝後藤作用もしくはポリヤコフ作用から出発し、弦の単一過程の確率振幅を求める事が出来る。場の量子論とのアナロジーで言えば、これはファインマンダイアグラムの一つ分に相当する。全ての過程のダイアグラムを足し合わせる事によって振幅を求める事は可能とされるが、これは理論が摂動論で定義されたに過ぎない。場の量子論では場というもので作用を書き下し、それを摂動展開する事によってファインマンルールを得るが、弦理論でのこれに相当する定式化、弦の場の理論はミチオ・カクと吉川圭二による提唱以来、様々な研究が重ねられてきたが、未完成である。
例えばDブレーンは、非摂動論的な対象の一つである。
Dブレーンは開弦から出来ており、ボソン弦理論の全てのDブレーンは開弦由来のタキオンを含む。タキオンの存在は場の理論においては、その状態が不安定である事を意味し、結論としてボソン弦理論の全てのDブレーンは崩壊する。
崩壊後の状態は、Dブレーンがないため開弦が存在できず、もはや弦での記述が不可能となる。弦の場の理論はこのような状態の記述が出来ると期待され、実際に数値計算でならばポテンシャルが求められている。極めて小さいエネルギーで安定状態が存在するとされる（タキオン凝縮, en)。
閉弦タキオンに関してはこのような物理的解釈すら出来ない。これをもってボソン弦理論は不完全であり、弦の完全な定式化のためには超対称性が必要不可欠であるとする立場がある一方、弦の場の理論の研究はなおも続けられている。
萩原淳 (棋士)

|  萩原淳 九段 |
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名前:  萩原淳
生年月日:   (1904-10-11) 1904年10月11日
没年月日:   (1987-12-14) 1987年12月14日（83歳没）
プロ入り年月日:  1924年（19歳）
引退年月日:  1944年
棋士番号:  5
出身地:  兵庫県尼崎市
所属:  将棋同盟社 →東京将棋連盟 →日本将棋連盟（関東） →将棋大成会（関東） →日本将棋連盟（関東）
師匠:  土居市太郎名誉名人
段位:  九段
棋士DB:  萩原淳
戦績
一般棋戦優勝回数:  2回
順位戦最高クラス:  A級（3期）
 
2022年2月14日現在
テンプレートを表示
萩原 淳（はぎわら きよし、1904年（明治37年）10月11日 - 1987年（昭和62年）12月14日）は、将棋棋士。棋士番号5。九段。日本将棋連盟会長。土居市太郎名誉名人門下。兵庫県尼崎市出身。
経歴

1922年土居市太郎に入門。兄弟弟子に金子金五郎、加藤博二、大内延介らがいる。1924年四段昇段。
史上初の実力制名人を決める第1期名人戦（八段者によるリーグ、1935 - 1937年）の最中、将棋界の分裂事件（神田事件）が発生。欠員を補充する形で萩原は1936年に八段昇段し、リーグに参加。
1941年、オール八段戦優勝。
1949年、第2回全日本選手権戦で木村義雄・升田幸三との決勝三者リーグを制し優勝。なお、同棋戦は翌年からタイトル戦となっている（九段戦、現在の竜王戦）。
順位戦A級には3期在籍。1955年から日本将棋連盟会長。
1964年引退。1974年九段。1987年、急性心不全のため死去。
昇段履歴

→昇段規定については「将棋の段級」を参照
1922年00月00日： 入門
1924年00月00日： 四段
1927年00月00日： 五段
1928年00月00日： 六段
1932年00月00日： 七段
1936年00月00日： 八段
1964年00月00日： 引退
1974年11月00日： 九段
主な戦績 > 一般棋戦優勝

オール八段戦優勝：1回（1941年度）
全日本選手権戦優勝：1回（1949年 = 第2回）
主な戦績 > 在籍クラス

→竜王戦と順位戦のクラスについては「将棋棋士の在籍クラス」を参照
| 開始 年度> 開始 年度.開始 年度 | (出典)順位戦出典> 期.期 | (出典)順位戦出典> 名人.名人 | (出典)順位戦出典> A級.A級 | (出典)順位戦出典> B級.1組 | (出典)順位戦出典> B級.2組 | (出典)順位戦出典> C級.1組 | (出典)順位戦出典> C級.2組 | (出典)順位戦出典> 0.0 | (出典)竜王戦出典> 期.期 | (出典)竜王戦出典> 竜王.竜王 | (出典)竜王戦出典> 1組.1組 | (出典)竜王戦出典> 2組.2組 | (出典)竜王戦出典> 3組.3組 | (出典)竜王戦出典> 4組.4組 | (出典)竜王戦出典> 5組.5組 | (出典)竜王戦出典> 6組.6組 | (出典)竜王戦出典> 決勝 T.決勝 T | (出典)竜王戦出典> . |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- |
| 1947  | 1  |   | A 03  |   |   |   |   | 10-5    |   |  |  |  |  |  |  |  |  |  |
| 1948  | 2  |   | A 03  |   |   |   |   | 3-10    |   |  |  |  |  |  |  |  |  |  |
| 1949  | 3  |   | A 09  |   |   |   |   | 2-7    |   |  |  |  |  |  |  |  |  |  |
| 1950  | 4  |   |   | B1  |   |   |   | 5-3    |   |  |  |  |  |  |  |  |  |  |
| 1951  | 5  |   |   | B1  |   |   |   | 4-8    |   |  |  |  |  |  |  |  |  |  |
| 1952  | 6  |   |   | B121  |   |   |   | 5-4    |   |  |  |  |  |  |  |  |  |  |
| 1953  | 7  |   |   | B111  |   |   |   | 6-6    |   |  |  |  |  |  |  |  |  |  |
| 1954  | 8  |   |   | B107  |   |   |   | 5-6    |   |  |  |  |  |  |  |  |  |  |
| 1955  | 9  |   |   | B108  |   |   |   | 1-12    |   |  |  |  |  |  |  |  |  |  |
| 1956  | 10  |   |   |   | B203  |   |   | 7-6    |   |  |  |  |  |  |  |  |  |  |
| 1957  | 11  |   |   |   | B204  |   |   | 8-3    |   |  |  |  |  |  |  |  |  |  |
| 1958  | 12  |   |   | B113  |   |   |   | 2-10    |   |  |  |  |  |  |  |  |  |  |
| 1959  | 13  |   |   |   | B201  |   |   | 7-5    |   |  |  |  |  |  |  |  |  |  |
| 1960  | 14  |   |   |   | B205  |   |   | 4-8    |   |  |  |  |  |  |  |  |  |  |
| 1961  | 15  |   |   |   | B209  |   |   | 4-7    |   |  |  |  |  |  |  |  |  |  |
| 1962  | 16  |   |   |   | B210  |   |   | 0-12    |   |  |  |  |  |  |  |  |  |  |
| 1963  | 17  |   |   |   | B211  |   |   | 休場    |   |  |  |  |  |  |  |  |  |  |
| 1964  | 18  |   |   |   | B215  |   |   | 3-9    |   |  |  |  |  |  |  |  |  |  |
|   |   | 1964年引退  | 1964年引退  | 1964年引退  | 1964年引退  | 1964年引退  | 1964年引退  | 1964年引退  |   | ( 棋戦創設前 ) | ( 棋戦創設前 ) | ( 棋戦創設前 ) | ( 棋戦創設前 ) | ( 棋戦創設前 ) | ( 棋戦創設前 ) | ( 棋戦創設前 ) | ( 棋戦創設前 ) | ( 棋戦創設前 ) |
順位戦、竜王戦の 枠表記 は挑戦者。右欄の数字は勝-敗(番勝負/PO含まず)。 順位戦の右数字はクラス内順位 ( x当期降級点 / *累積降級点 / +降級点消去 ) 順位戦の「F編」はフリークラス編入 /「F宣」は宣言によるフリークラス転出。 竜王戦の 太字 はランキング戦優勝、竜王戦の 組(添字) は棋士以外の枠での出場。
主な戦績 > 年度別成績

| 年度 | 対局数 | 勝数 | 負数 | 勝率 | (出典) |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- |
| 1945 | 2 | 1 | 1 | 0.5000 |  |
| 1946 | 22 | 14 | 8 | 0.6364 |  |
| 1947 | 15 | 3 | 12 | 0.2000 |  |
| 1948 | 12 | 4 | 8 | 0.3333 |  |
| 1949 | 17 | 10 | 7 | 0.5882 |  |
| 1950 | 17 | 5 | 12 | 0.2941 |  |
| 1951 | 17 | 7 | 7 | 0.5000 |  |
| 1952 | 24 | 13 | 11 | 0.5417 |  |
| 1953 | 27 | 10 | 16 | 0.3846 |  |
| 1954 | 24 | 7 | 17 | 0.2917 |  |
| 1955 | 32 | 18 | 14 | 0.5625 |  |
| 1956 | 27 | 17 | 18 | 0.6296 |  |
| 1957 | 26 | 6 | 20 | 0.2308 |  |
| 1958 | 25 | 12 | 13 | 0.4800 |  |
| 1959 | 25 | 9 | 16 | 0.3600 |  |
| 1960 | 20 | 8 | 12 | 0.4000 |  |
| 1961 | 19 | 0 | 19 | 0.0000 |  |
| 1962 | 1 | 0 | 1 | 0.000 |  |
| 1963 | 21 | 4 | 17 | 0.1905 |  |
1964年引退
栄典

勲四等瑞宝章（1979年11月）
カピラ城

Kapilavastu
カピラヴァストゥを出発した浄飯王が王子に会いに行くと、空中を歩くシッダルダ（パネル下段に頭部のみ見える）に遭遇し、ベンガルボダイジュの木（下左角）を与える場面。
ティラウラコット
ピプラーワー
カピラ城として提案されているティラウラコットおよびピプラーワーの位置
ティラウラコット
ピプラーワー
ティラウラコットおよびピプラーワーの位置（ネパールとの国境地域）
カピラ城（カピラじょう）とは、紀元前4–6世紀ごろに存在した小国、あるいはその土地。釈迦の出身地として著名である。カピラヴァストゥ、カピラワットゥとも（後述）。
位置については長らく忘れ去られ、20世紀になってから政治がらみの論争が起きており、学術的な裏付けのある最終結論が出ているわけではないが、いずれにせよ現在のインド・ネパール国境付近に位置する。
名称

サンスクリット語：Kapila-vastu　カピラヴァストゥ
パーリ語：Kapilavatthu　カピラワットゥ
漢訳音写：迦卑羅婆率、迦毘羅婆蘇都、迦毘羅衛など多数
訳：蒼城、蒼住城、黄赤城、黄頭居処、黄髪仙人住所、赤澤国、妙徳城など
なお、カピラはある仙人（リシ）の名で、「ヴァストゥ」「ワットゥ」とは「土地」を意味する言葉である。
由来・縁起

釈迦族の住まいがあり、釈迦（ガウタマ・シッダールタ）はここで育った。
地名の由来については、一説には、釈迦以前にこの地にカピラ (Kapila) という黄色い髪の毛をしたリシ（仙人）が住んでいたことからそう名づけられたという。また一説には、カピラを祀っていたことに由来する、とも。
南伝仏典によると、釈迦族の祖先である甘庶王（かんしょおう、Okkāka、オッカーカ）はサーケタという地で王国を築いていた。しかし、その四男五女が王に追放されてヒマラヤの山側に至ると、カピラ仙がいるこの土地に落ち着き、ここで1つの王国を築いたという。その初代の王名はオッカーカ・ムカ (Okkāka mukha) という。北伝仏典では4王子とする。
カピラ城からヴァイシャリー（毘舎離）までは51由旬、またアノマー河（英語版）まで30由旬、王舎城からは60由旬あったという[要出典]。
釈迦晩年に、毘瑠璃王により殲滅された。西暦5世紀の初頭、法顕がこの地を訪れた際、城址はすでに荒地になっていて、わずかに民家が数10戸があったのみと『法顕伝』に記されている。
位置についての諸説

カピラヴァストゥは、法顕が5世紀に、玄奘が7世紀に訪れてそれについて書いたように、ブッダ入滅後1000年ほどは仏教徒の巡礼の地であったという。だがその後、この地域で仏教は影響力を失い、ヒンドゥー教やイスラム教がとってかわり、それらの宗教のもとにあったインドやネパールの国家ではブッダのことは語られなくなり、やがて14世紀ごろにはカピラヴァストゥの正確な場所が分からなくなった。
そうしてカピラヴァストゥは忘れ去られ、長らくの間一部の専門家だけが興味を持っていたにすぎなかったが、再び人々の大きな関心事となって浮上したのは20世紀も後半になってからのことだった。ネパール側とインド側で、愛国心などもからみ、位置を巡って異なった見解が唱えられるようになったのである。
一説では、現在の場所でいうネパールのタライ地方とされ、ティラウラコットだと見なそうとする動きがある。また別の説では現在のインドのウッタル・プラデーシュ州シッダールトナガル県ピプラーワー（英語版）（ピプラフワとも） といわれる。ネパール側とインド側の見解の相違は解消されそうもない。ネパール側はピプラーワーはブッダが頻繁に訪れた王宮だと見なしているのに対して、インド側はピプラーワーこそがカピラヴァストゥだと定義しているのである。
日本では立正大学の研究員が1970年代にネパール当局との共同発表でティラウラコットをカピラヴァストゥと断定し、長澤和俊は一般人向けの多くの新書でこれが正解だとしているが、学界の通説ではない。坂詰秀一らは1980年代後半にタライ平原の仏教遺跡2箇所で発掘調査を行っている。
位置についての諸説 > ネパールの主張

ネパールは世界遺産の候補地として、UNESCOに1996年9月2日付でテライ平原西部のルパンデヒ郡（英語版）ルンビニ地区およびティラウラコットをブッタ生誕地として申請し、ルンビニ地区のみ1997年に候補地リストに掲載されている。だがUNESCOがティラウラコットに関しては専門家らの見解を求めるべきだとした結果、前年にルンビニの現地調査を行ったブラッドフォード大学の考古学班が2001年に派遣されることになった。この調査で紀元前1000年—6世紀ごろの陶器類は見つかったものの現存する遺跡類はブッダよりも後の時代のものだとされた。
ネパールは世界遺産委員会との協議を継続すると、2012年には指定地域を測量図上に示し、2018年の答申では世界遺産指定地域内で進行している開発行為ほか、第43回世界遺産委員会（2019年）までにICOMOSの質問事項の対応策をまとめて報告するよう勧告を受けた。
位置についての諸説 > インドの主張

ピプラーワーについては、1898年にイギリス駐在官W・C・ペッペ（William Claxton Peppe –1946年）が、この地から経典ならびに「ガウタマ・シッダールタの遺骨及びその一族の遺骨」であると記された壺を発掘し、また近代に至って、「カピラヴァストゥ」という文字が刻まれた印章などが出土していることから、ほぼこの地ではないかと推察されている[誰によって?]。だが、まだ断定はされていない。
ギャラリー

ティラウラコット
遺跡の一部。住居あるいは王宮（現ネパール）
東門の跡（同）
西門の跡（同）
カピラヴァストゥという町の入口（同）
ピプラーワー
仏塔と僧院の遺跡
出土した壷5点
関連文献

Marshall, John (1918年). “サーンチー案内 [Guide To Sanchi]”.  Calcutta:  ASI. p. 64. 2018年10月21日閲覧。
Srivastava, K.M (1979). “Kapilavastu and Its Precise Location”. East and West 29 (1/4):  61–74.
Huntington, John C (1986年9月). “Sowing the Seeds of the Lotus”. Orientations:  46–58.
坂詰 秀一「ネパール ティラウラコット遺跡とルンビニー遺跡--タライにおける2仏教遺跡の発掘」『仏教芸術』第179号、毎日新聞社、1988年7月、3, 12-20、ISSN 0004-2889、NAID 40003339209、2018年10月21日閲覧。
武田 龍「ピプラフワの遺跡発掘の成果 : スリブァスタヴァ報告の紹介 (K.M.Srivastava: Excavations at Piprahwa and Ganwaria)」『パーリ学仏教文化学』第11巻、パーリ学仏教文化学会 : 山喜房仏書林 (発売)、日進町 (愛知県) : 東京、1998年、71-81頁、doi:10.20769/jpbs.11.0_71、ISSN 0914-8604、2018年10月21日閲覧。
Tuladhar, Swoyambhu D (2002年11月). “カピヴァストゥの古代都市：再訪([The Ancient City of Kapilvastu - Revisited)” (pdf). Ancient Nepal (151):  1–7. http://himalaya.socanth.cam.ac.uk/collections/journals/ancientnepal/pdf/ancient_nepal_151_01.pdf.
前田惠學「インド・ピプラフワで新発見の仏舎利について」『現代上座仏教の世界 (The world of contemporary Theravāda Buddhism)』 4巻、2号、山喜房佛書林、東京〈前田惠學集〉、2004年12月。ISBN 4796301410。 NCID BA69184378。
Trainor, Kevin (2010). Keown, Damien; Prebish, Charles S.. “カピラヴァストゥ (Kapilavastu)”. Encyclopedia of Buddhism (ロンドン: Routledge):  436-437. https://books.google.de/books?id=NFpcAgAAQBAJ&pg=PA436&dq=kapilavastu&hl=de&sa=X&ved=0ahUKEwjSr6-Fh-3JAhXBjA8KHaZiBUI4FBDoAQhAMAQ#v=onepage&q=kapilavastu&f=false.
仏陀の母の夢に現われた白い象。カピラヴァストゥの象徴
W・C・ペッペからチャールズ・アレンに当てた1898年1月付メモ。壷の文字を書写してある。
ウッドブリッジ

ウッドブリッジ（Woodbridge）は、英語圏の姓、その他の名称。
人物

サミュエル・メリル・ウッドブリッジ - アメリカのプロテスタント神学者、牧師。
トッド・ウッドブリッジ - オーストラリアのテニス選手。
その他

ウッドブリッジ (ニュージャージー州) - ニュージャージー州のタウンシップ
ウッドブリッジ駅 (アムトラック) - アメリカ、バージニア州の鉄道駅。
ウッドブリッジ社 - カナダの持株会社。
ウッドブリッジ (英国サフォーク州)（英語版） - 英国サフォーク州の港町。
ザンファイン

| --- | --- |
ジャンル:  シューティングゲーム
対応機種:  PlayStation
開発元:  サクセス
発売元:  サクセス
人数:  1人
メディア:  CD-ROM
発売日:  2000年3月30日
対象年齢:  CERO：A（全年齢対象）
その他:  SuperLite1500シリーズ
テンプレートを表示
ザンファイン（SANVEIN）とは、株式会社サクセスが開発・販売した、PlayStation用シューティングゲームである。キャッチコピーは「10-2sec決戦」。速攻をテーマとしたゲーム展開が特徴である。なお、ゲーム画面はポリゴンやワイヤーフレームを使用した3Dで表現されているが、システム的には完全に2Dのものである。2007年6月28日よりゲームアーカイブスで配信されている。
概要

六角形のフロアで構成された全5ステージにおいて、それぞれのフロアに存在する敵を、自機「ザンファイン」を駆り殲滅するのが目的である。ゲーム中で時間が経過することや敵弾に被弾することで残タイムが減少していき、残タイムが0となるとゲームオーバーとなる。自機は3×3種類の、攻撃方法・移動性能の違う組み合わせから選択できる。
シューティングゲームとしては全方向移動射撃型のアリーナシューティングであるが、制限時間や後述のフロアがあるため、戦略型アクションゲームの顔も併せ持つ。
ストーリー

自然回帰主義団体により建造された、生態系・循環系を完備した閉鎖系スペースコロニー「理想郷」。そこは完全自立型の推論型AIを搭載した防壁「ザンクト・シュッツ-St. Schutz-」により、外部からの独立性が維持されていた。スペースコロニー内では農耕・狩猟のみ肯定されていたが、長い時を経てこの「理想郷」から逃れようとする者たちが現れた。彼らは複座式格闘機「双精機-SANVEIN-」と、4タイプの制御ユニット──特殊強化人間「精-Gauage-」──を創造し、ザンクト・シュッツに挑み続けた。ザンクト・シュッツから、そして、自分達の理想郷から逃れるために。
ゲームシステム > 残タイム

プレイヤーにはゲーム開始時に一定の残タイムが与えられ(画面右下のREMAIN OF TIMEに表示)、これが無くならないうちはいくらミスをしてもプレイを継続できる。残タイムが0になった時点でゲームオーバーである。
残タイムは主にプレイ時間が経過することで減少するが(デモ中は例外)、その他には自機が敵弾に被弾することで大きく減少する。
残タイムが増加するのはボスフロア(後述)のクリア時とステージクリア時のみである。ゲーム中のボスフロアの数は限られているため、残タイムは有限である。そのため「いかに素早く、かつ被弾することなくフロアを攻略していくか」を追求していく必要があり、これにより上達すればするほどプレイ時間が短くなっていくことになる。後述の隣接した制圧済みのフロア数による難易度の調整も含め、どのタイミングでボスフロアを攻略するという醍醐味もある。
残タイムはゲームスタート時の三倍でカウンターストップする。デフォルトの設定（600秒）では1800秒でカウンターストップとなり、例えばコンフィグでスタート時のタイムを300秒にしたときはカウンターストップは900秒となる。
ゲームシステム > ステージ・フロア > ステージ概略

Inner Ward・Stratum・Outer Ward・Mine・The Coreの全5ステージ(Stage)からなり、全てのステージをクリアすればゲームクリアである(ステージ名はゲーム内で表記に揺れがあるが、当記事では前述のものに統一した)。最初のステージはInner Ward・Stratum・Outer Wardから選択できるが、MineとThe Coreの順番は固定(それぞれ4・5ステージ目)である。
ゲームシステム > ステージ・フロア > ステージ説明

以下は、Inner Wardを最初のステージに選択した場合についての記述である。
ゲームシステム > ステージ・フロア > フロア

各ステージは全てフロア(Floor)と呼ばれる六角形の枡(ヘックス)の集合で構成されており、また敵との戦闘を行う所もそれに準じた六角形のフィールド内である。
プレイヤーは攻略するフロアを選んだ後、その中に存在する敵を全滅させればフロアクリアとなる。フロアには通常のフロアとボスフロアの二種類があり、ステージ中の全てのボスフロアをクリアし、その後出現するステージボスを倒せばステージクリアとなる。ステージクリアのためには、通常のフロアを全てクリアする必要は無く、ボスフロアのみのクリアでよい。
攻略できるフロアは、既に攻略したフロアに隣接しているもののみであり、そのためステージ攻略にはフロア攻略の順番が重要となってくる。なお、マップでのフロア選択中も(選択猶予時間の3秒経過後は)残タイムが減るため、素早い意思決定が必要である。
通常のフロアにはi・ii・iii…のようにローマ数字で番号が振られており、同ステージで同番号なら、必ず同種類・同数の敵が配置されている。ただし、同じ番号を持つフロアであっても、フロア内の初期敵配置が異なることはある。
ボスフロアには、必ず1体の大型の敵(フロアボス)が配置されている。ステージボスとの対戦時の自機攻撃力は、最後のフロアボスとの対戦時のものが引き継がれる。
ゲームシステム > 自機周り > ボディとパーツ

自機は、3種類のボディ(Body)と3種類のパーツ(Parts)を組み合わせた、全9パターン中から選択できる。ボディで自機のショットタイプと機動性能を、パーツにより特殊ショット(Special Weapon)を決定する。ショットおよび特殊ショットは無制限に使用できるが、特殊ショットを使用する際には時間経過による「タメ」が必要である(自機の脇にあるゲージが100%になり、OKと表示されれば使用できる。自機の移動中、ショット発射中もタメ可能)。
ゲームシステム > 自機周り > 自機攻撃力

フロアに隣接するクリア済みフロアの数により、自機のショットおよび特殊ショットの威力が決定され、これを当ゲームでは自機攻撃力(Attack Power)と呼ぶ。なお、通常のシューティングゲームのようなパワーアップアイテムなどは存在しない。
自機攻撃力には最小の0から最大の6まであり、画面の左下に現在の値が表示される。自機攻撃力が最大の場合は、フロアボスすら秒殺できるほどの威力となる。
自機攻撃力はフロアのクリア時間に直結するため、残タイム制である当ゲームにとっては非常に重要な要素であり、それゆえフロアの攻略順序が問われることになる。
ゲームシステム > 自機周り > その他

自機は、ショットを撃っていないほうが移動速度・旋回速度ともに速い。
自機はショットと一部の特殊ショットを撃つと反動により後退する。混戦状態だとこれが原因で敵に衝突したり敵弾に被弾することもあるので注意が必要。
敵に接触しても残タイムは減らないが、その際は敵にはじき飛ばされた状態となり、少しの間操作が難しい状態となる。そのため、予期しない被弾のきっかけとなってしまうことがあるので、注意が必要である。
敵弾の被弾時は、残タイム減少とともに一定時間無敵となる。しかし、同時に特殊ショットのタメ時間が0になってしまうのと、機体が上述のはじき飛ばし状態となるため、大きなペナルティを得ることになってしまう。被弾するくらいなら、敵を倒すのに時間をかけたほうが良い。
ゲームシステム > スコアシステム

当ゲームでは、スコアが得られるのはボスフロアのクリアおよびステージボスを撃破した時のみである(ただし、コンティニューした後はスコアを得られない)。
スコアは残タイムと、クリアしたボスフロア周囲の攻略済みフロア数に比例するため、高スコアを得るには各フロアの素早いクリアとミス(特に残タイムの減少に直結する被弾)をしないプレイが要求される。また、同時にそれはゲームクリアに近づくための方法でもある。
なお、プレイ中にはスコアによる特典は無く、純粋にプレイ結果を評価する指標として用いられるだけである。ただし、一定のスコアによりオプションで制限が解除される項目もあるため、スコアを稼ぐことに意味が無いわけではない。
基本戦略

パターン性の高いゲームであるので、まずは各ステージのフロア・ボスフロアの配置と、フロア内の敵配置を覚えることが重要である。また、ボスフロアの早期攻略は残タイムとスコアの増加に直結するため、ボスフロアを攻略する際にはなるべく周辺の攻略済みフロアが多い形になるよう、フロア攻略順序を決定する必要がある。
フロア内の攻略も、事前にパターンを構築しておくのが好ましい。敵の動くパターンにはいくつかあり、戦闘が開始された後に今はどのパターンかを瞬時に判断し、それに対応できる必要がある。また、全てパターンどおりにいくことも無いので、ある程度のアドリブも必要である。
ゲーム中のバグ > オプション設定保存

オプションでの設定値が、ゲームプレイに反映されない事がある模様である。
オートセーブを使用している時にコンフィグで難易度を変えると、難易度を戻しても（表示上では戻っていても）戻っていない事がある。
フロアセレクト時にゲームオーバーになり、コンティニューすると従来のフロアセレクト時のカウントダウンは行われずにいきなり持ち時間が減り始める。また、この状態でフロアを選択するとフリーズする場合がある。
ゲーム中のバグ > The Coreの多身層機=層軍神機

The Coreに再登場するステージボス「多身層機=層軍神機」は、最初に出現しているものは他のボスと同様に耐久力が弱体化しているが、分身して出現した敵はStratumで出現したのと同じ耐久値を持ってしまっている。The Coreではフロアの配置上自機攻撃力が低い状態で戦わざるを得ず、そのため一旦分裂させてしまうと倒すのが多少難しくなる。