stanford-oval/wikipedia huggingface dataset:
酢
調理 > 調理上の効果

料理に酸味を加えるのに広く使われる。また、鶏肉などを茹でるときに煮汁に酢を加えると、肉が柔らかく骨から分離し易くなる。これは、酢の酸が骨と筋肉をつなぐ結合組織(コラーゲンやエラスチンから成る)に作用し、加熱によって変性したコラーゲンを溶出させるためである。また、酢によって酸性になることによって、水分の保持量が上がり、筋肉に内在する酸性プロテアーゼが活性化することによって肉は柔らかくなる。
骨付きの肉や魚、貝殻付きの貝などを酢とともに調理することによって、骨や貝殻のカルシウムを溶出させることができ、カルシウムの摂取に役立つ。
調理 > 食酢を用いた料理

酢蛸
酢飯
酢漬け
ピクルス
ソリャンカ
マリネ
酢豚
サワー
健康

食事とともに食酢を摂取すると血糖値の上昇を抑制する効果が、食酢を摂取すると血圧の上昇を抑制する効果がそれぞれ確認され、レニン-アンジオテンシン-アルドステロン の関与が報告された。
また、食酢の摂取は脂肪の燃焼を促進し肥満の予防に効果があるともいわれている。
メタボリック症候群の改善や美容などを目的とした飲む酢（ドリンクビネガー）もある。ただし食酢はpH3.1程度であり、原液を毎日飲用することは歯を溶かす酸蝕症の原因となる。歯のエナメル質に影響を与えにくいpH5.5以上にするためには25倍以上の水による希釈か塩基性物質の添加が必要である。
酢の欠点は、漬物を作るために使用されると、健康な善玉菌の増殖を妨げることである。
雑記 > 有機化学

1847年にドイツ人化学者ヘルマン・コルベが最初に無機物から酢酸を合成すると、酢酸に関係するとされた有機化合物は関連名称が付された。ラテン語で酢を意味するacetoは、酢酸の英語名であるacetic acid、アセトアルデヒド（acetaldehyde）、アセトン（acetone）などの名称の語源となっている。
雑記 > 農耕

日本では種子消毒用の特定防除資材の特定農薬として登録される。
雑記 > 迷信

サーカス団は地方巡業の際に食料を一度に大量購入するが、その中に疲労回復のための飲料としての酢も含まれることがある。それを見た部外者が誤解して、「あんなに大量の酢を飲むから、サーカス団員は身体が柔らかい」との噂が広まった。古来から南蛮漬けなどにした魚の骨が酢の作用によって柔らかくなる、前述のように肉を酢に漬け込むと柔らかくなることもこの説が長く信じられる一因となった。柔軟性は靱帯の可動域を拡張すると高まり、酢の飲用に左右されない。酢の過剰摂取で骨が脆くなるという論は、酸の緩衝作用で骨細胞中カルシウムは流出が抑制され、成立しない。
製造事業者

ヤマブキ有限会社（北海道）
横井醸造（東京）
健康医学社（東京）
私市醸造（千葉）
キユーピー醸造
石山味噌醤油（新潟）
とば屋酢店（福井）
内堀醸造（岐阜）
近藤酢店（静岡）
ミツカン（愛知）
日本自然発酵知多（愛知）
三井酢店（愛知）
盛田（愛知）
川上酢店（愛知）
MIKURA (三重)
山二造酢 (三重)
飯尾醸造（京都）
村山醸造酢（京都）
近藤造酢（大阪）
タマノイ酢（大阪）
ミヅホ（奈良）
マルカン酢（兵庫）
キング醸造（兵庫）
大興産業（岡山）
お多福醸造（広島）
尾道造酢（広島）
マルボシ酢（福岡）
宇都醸造（鹿児島）
川添酢造（長崎）
大山食品（宮崎）
博物館施設

博物館「酢の里」（愛知県半田市） - 日本で唯一の酢の総合博物館
関連文献

包啓安「中国食酢の醸造技術について (1)」『日本醸造協会誌』第83巻第7号、日本醸造協会、1988年、462-471頁、doi:10.6013/jbrewsocjapan1988.83.462。
包啓安「中国食酢の醸造技術について (2)」『日本醸造協会誌』第83巻第8号、日本醸造協会、1988年、534-542頁、doi:10.6013/jbrewsocjapan1988.83.534。
包啓安「中国食酢の醸造技術について (3)」『日本醸造協会誌』第83巻第10号、日本醸造協会、1988年、681-686頁、doi:10.6013/jbrewsocjapan1988.83.681。
鎮江香醋という黒酢。色も風味も濃い。
前田和彦

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: この項目では、化学者について記述しています。法学者の同名の人物については「前田和彦 (法学者)」をご覧ください。
| 前田 和彦 |
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生誕:  
国籍:   日本
研究分野:  エネルギー変換型不均一系光触媒
研究機関:  東京工業大学
出身校:  東京理科大学 東京工業大学大学院修士課程 東京大学大学院博士課程
主な業績:  半導体光触媒を中核とした人工光合成系の開発
主な受賞歴:  #主な受賞参照
プロジェクト:人物伝
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前田 和彦（まえだ かずひこ）は、日本の化学者。東京工業大学理学院准教授。埼玉県出身。
略歴

2003年 東京理科大学理学部応用化学科卒業
2005年 東京工業大学総合理工学研究科物質電子化学専攻修士課程修了
2007年 東京大学工学系研究科化学システム工学専攻博士後期課程修了
2006年 東京大学大学院工学系研究科日本学術振興会特別研究員（DC2）（ - 2007年）
2007年 東京大学大学院工学系研究科日本学術振興会特別研究員（PD）（ - 2008年）
2008年 ペンシルベニア州立大学 Department of Chemistry JSPS Research Fellow (PD)（ - 2009年）
2009年 東京大学大学院工学系研究科助教（ - 2012年）
2010年 科学技術振興機構さきがけ研究員
2012年 東京工業大学大学院理工学研究科准教授
2013年 d0型電子配置を持つ金属イオンを含む新しい種類の光触媒を開発し、可視光による水の直接分解に成功
2016年 東京工業大学理学院准教授
2017年 窒化炭素（C3N4）とルテニウム（Ru）複核錯体からなる融合光触媒が、可視光照射下でのCO2のギ酸への変換反応に対して特異的に高い活性を示すことを発見
所属学会

日本化学会
触媒学会
光化学協会など
主な受賞

2008年 日本化学会BCSJ賞
2012年 The 6th PCCP Prize
2013年 第63回日本化学会進歩賞
2015年 Lee Hsun Young Scientist Lecture Series Award on Materials Science
2016年 第13回日本学術振興会賞
2016年 第11回凝縮系科学賞
2016年 文部科学大臣表彰若手科学者賞
中谷文彦

| なかや ふみひこ中谷 文彦> プロフィール |
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出身地:   日本 長野県木曽郡木曽福島町（現：木曽町）
生年月日:   (1968-06-03) 1968年6月3日（56歳）
最終学歴:  東京農工大学卒業
勤務局:  NHK放送センター
部署:  東京アナウンス室
職歴:  山形→岐阜→名古屋→東京アナウンス室→山形→東京アナウンス室→日本語センター出向→山形→東京アナウンス室→プロジェクトセンター
活動期間:  1991年 -
配偶者:  鈴木まり子（元ケーブルテレビ山形キャスター）
公式サイト:  NHK・中谷文彦
出演番組・活動
出演中:  本文参照
出演経歴:  本文参照
アナウンサー: テンプレート - カテゴリ
中谷 文彦（なかや ふみひこ、1968年6月3日 - ）は、NHKのチーフアナウンサー。
人物

長野県木曽高等学校を経て東京農工大学卒業後、1991年入局。
当初は地域放送やスポーツ中継で活躍していたが、後年、情報系番組に活躍の場を移した。
好きな食べ物は、すし、しゃぶしゃぶ。
現在の出演番組

ウチのどうぶつえん（ナレーション）
午後LIVE ニュースーン（リポーター（不定期）、ナレーション）
過去の出演番組 > 山形放送局時代（1度目）

ひるどき日本列島「最上川」(1993年）
過去の出演番組 > 岐阜放送局時代

ひるどき日本列島「飛騨路」（1995年9月25日 - 9月29日）
ひるどき日本列島「美濃路」（1996年9月）
プロ野球中継・Jリーグ中継・高校野球中継
過去の出演番組 > 東京アナウンス室時代（1度目）（2003年度 - 2007年度）

おーい、ニッポン
商店街の達人
お元気ですか日本列島（代々木公園から中継、2006年3月）
こんにちは!80ちゃんです 司会（2006年4月 - 2007年3月）
生中継 ふるさと一番! 首都圏担当（2006・2007年度）
ことばおじさんのナットク日本語塾（2007年5月7日、Eテレ）
きらり10代!（2008年2月3日）高山哲哉の代役
過去の出演番組 > 山形放送局時代（2度目）（2008年度 - 2010年度）

山形県のニュース
過去の出演番組 > 東京アナウンス室時代（2度目）（2011年度 - 2016年度）

NHKプロ野球他スポーツ中継
仕事学のすすめ（語り手）
世界ふれあい街歩き ちょっとお散歩 ナレーション
地方発 ドキュメンタリー 走れ、 世界 へ 下町ボブスレー ナレーション（2014年2月24日）
趣味どきっ!  国宝 に会いに行く（ナレーション・2015年3月31日 - 2015年5月26日  全9回）
あさイチ（リポーター・特選!エンタ コーナー 特選! 　販売員役：2011年6月24日 - 2017年3月17日）
ラジオニュース（日曜日夜 - 月曜日早朝・不定期）
国民総参加クイズSHOW! QB47（不定期・データマン）
なわとびかっとび王選手権（年1回・実況）
ワイルドライフ (BSプレミアム、不定期)  - ナレーション
過去の出演番組 > 山形放送局時代（3度目）（2017年度 - 2020年8月）

やままる（キャスター）
山形県のニュース
ニュースやまがた845（不定期）
放送部副部長（アナウンス統括）
山形放送局制作番組の編集責任者
過去の出演番組 > 東京アナウンス室時代（3度目）（2020年9月 - 2023年度）

ニュースシブ5時（特集、「私の宝物」プレゼンター、青木さやかへのインタビュー）
天空の氷河へ アルプス・鉄道の旅 (2022年10月22日、BSプレミアム/BS4K/2022年9月12日、BS8K)  - 語り
ラグランジュ力学

ラグランジュ力学（ラグランジュりきがく、英語：Lagrangian mechanics）は、一般化座標とその微分を基本変数として記述された古典力学である。フランスの物理学者ジョゼフ＝ルイ・ラグランジュが創始した。後のハミルトン力学と同様にニュートン力学を再定式化した解析力学の一形式である。
概要

ラグランジュ形式の解析力学は最小作用の原理によって構成される。
元々はニュートン的な力学の分野において成立したが、電磁気学や相対性理論でも応用することが出来て、これらの分野における基礎方程式（マクスウェル方程式、アインシュタイン方程式）を導き出すことが出来る。
また、量子力学においても、経路積分の方法は最小作用の原理に関連して考え出された方法である。
ラグランジュ形式では一般化座標によって記述されており、変数の取り方が任意である。
ニュートンの運動方程式はベクトルの方程式であり、デカルト座標以外では煩雑な座標変換が必要となるが、ラグランジュ形式においてはラグランジアンはスカラーであり座標変換が簡単である。
実際の計算上でも、例えば長さが一定の振り子などで円周上を運動する場合には、平面内の運動なのでニュートンの運動方程式では2つの方向の2変数が必要となるが、ラグランジュ形式では一般化座標として角度を選ぶことにより1変数の方程式が得られる。
もちろんニュートンの運動方程式はラグランジュ形式と等価なので適当な変換により同じ式が得られるが、ラグランジュ形式では直接得られる点で便利である。
定式化

ラグランジュ形式において、力学系の運動状態を指定する力学変数は一般化座標  q(t)=(q_{1}(t),\ldots ) である。力学系の性質は一般化座標とその微分（一般化速度）、および時間を変数とする関数  L(q(t),{\dot {q}}(t),t) によって記述される。この力学系の性質を記述する関数 L はラグランジュ関数（ラグランジアン）と呼ばれる。
ラグランジュ形式において、作用汎関数はラグランジュ関数の時間積分
S[q]=\int _{t_{\text{I}}}^{t_{\text{F}}}L(q(t),{\dot {q}}(t),t)\,dt
として与えられる。
一般化座標は実際には起こらない運動の値も取りうるが、そこから実際の運動を導く方法が最小作用の原理である。すなわち、作用汎関数が最小となる運動が実際に起こる運動である。
作用の停留条件から、ラグランジュの運動方程式（オイラー＝ラグランジュ方程式）
{\frac {\delta S[q]}{\delta q_{i}(t)}}={\frac {\partial L}{\partial q_{i}}}-{\frac {d}{dt}}{\frac {\partial L}{\partial {\dot {q}}_{i}}}=0
が得られる。
これはニュートンの運動方程式と同等である。
定式化 > 運動量

一般化座標に共役な一般化運動量は、ラグランジアンの一般化速度による偏微分
p_{i}\equiv {\frac {\partial L}{\partial {\dot {q}}_{i}}}
によって定義される。
これは並進対称性から導かれる保存量である。
一般化運動量を用いると、ラグランジュの運動方程式は
{\dot {p}}_{i}={\frac {\partial L}{\partial q_{i}}}
となる。ニュートンの運動方程式との比較から、右辺は一般化された力と見ることも出来る。
ハミルトン形式では一般化座標と一般化運動量によって記述されている。
一般化運動量は正準共役量であり、共役運動量や正準運動量と呼ばれることもある。
ラグランジュ関数

ラグランジュ関数（ラグランジアン、Lagrangian）は、物理的な力学系の動力学を記述するために用いられる関数である。
ラグランジアン  L(q,{\dot {q}},t) は一般に運動エネルギー T とポテンシャル V の差
L(q,{\dot {q}},t)=T-V
の形で書かれる。
ラグランジアンはエネルギーの次元を持つスカラーであるが、観測可能な物理量ではなく、その値自体に物理的な意味があるわけではない。特に、座標と時間の任意関数  f(q,t) の時間による全微分を加える変換
L'(q,{\dot {q}},t)=L(q,{\dot {q}},t)+{\frac {d}{dt}}f(q,t)
を行っても全く同じ力学系を表す。
この全微分は連鎖律により
{\frac {d}{dt}}f(q,t)={\dot {q}}_{i}\cdot {\frac {\partial f}{\partial q_{i}}}+{\frac {\partial f}{\partial t}}
となるので、この変換に対して、共役運動量は
p'_{i}={\frac {\partial L'}{\partial {\dot {q}}_{i}}}=p_{i}+{\frac {\partial f}{\partial q_{i}}}
と変換される。したがって、新たな共役運動量の時間微分は
{\dot {p}}'_{i}={\dot {p}}_{i}+{\frac {d}{dt}}{\frac {\partial f}{\partial q_{i}}}
となる。一方、一般化された力は
{\frac {\partial L'}{\partial q_{i}}}={\frac {\partial L}{\partial q_{i}}}+{\frac {\partial }{\partial q_{i}}}{\frac {d}{dt}}f
と変換される。任意関数 f に作用する全微分 d/dt と座標の偏微分 ∂/∂q が交換可能なので、この変換に対して運動方程式が保たれる。
座標変換

座標変換  q\mapsto Q が
q_{i}=g_{i}(Q,t)
で表されるとき、新たな座標の下でのラグランジアンは
{\tilde {L}}(Q,{\dot {Q}},t)=L(g(Q,t),{\dot {g}}(Q,t),t)
で与えられ、新たなラグランジアンから導かれる運動方程式は
{\frac {\delta {\tilde {S}}[Q]}{\delta Q_{I}(t)}}={\frac {\partial {\tilde {L}}}{\partial Q_{I}}}-{\frac {d}{dt}}{\frac {\partial {\tilde {L}}}{\partial {\dot {Q}}_{I}}}=0
である。このように写像の合成で座標変換を容易に行えることが一般化座標で表されるラグランジュ形式の利点の一つである。
座標変換の時間微分は連鎖律により
{\dot {g}}_{i}(Q,t)={\frac {dg_{i}}{dt}}(Q,t)={\dot {Q}}_{I}\cdot {\frac {\partial g_{i}}{\partial Q_{I}}}(Q,t)+{\frac {\partial g_{i}}{\partial t}}(Q,t)
であるため、新たな座標に共役な運動量は
P_{I}(t)={\frac {\partial {\tilde {L}}}{\partial {\dot {Q}}_{I}}}={\frac {\partial L}{\partial {\dot {q}}_{i}}}{\frac {\partial g_{i}}{\partial Q_{I}}}=p_{i}\cdot {\frac {\partial g_{i}}{\partial Q_{I}}}
となる。
座標変換 > 母関数

座標変換は
W(p,Q,t)=p_{i}\cdot g_{i}(Q,t)
で定義される母関数により生成される。
座標変換は
q_{i}={\frac {\partial W}{\partial p_{i}}}
で与えられ、新たな運動量は
P_{I}={\frac {\partial W}{\partial Q_{I}}}
で与えられる。
先の任意関数によるラグランジュ関数の変換を伴う場合の母関数は
W(p,Q,t)=p_{i}\cdot g_{i}(Q,t)+f(Q,t)
で与えられる。
拘束系

拘束条件が課された系にラグランジュ形式を用いる際に、一般座標を適当に選ぶことによって、拘束条件が常に満たされるようにすることができる。上で挙げた振り子の例であれば、座標変数に角度を選ぶことによって長さが一定という拘束条件が常に満たされるようにしている。
これの手法とは別に、ラグランジュの未定乗数法を用いて作用汎関数（ラグランジュ関数）に拘束条件を取り入れる方法がある。
一般化座標 q に対して、拘束条件
\varPhi (q,t)=0
が課されている場合を考える。
このとき、作用は
S_{\text{b}}[q,\beta ]=S[q]+\int _{t_{\text{I}}}^{t_{\text{F}}}\beta (t)\,\varPhi (q,t)\,dt
によって拘束条件が取り入れられる。ここで導入された β(t) がラグランジュの未定乗数である。
拘束条件は全ての時間で成り立つので、未定乗数も各々の時間に対して導入される時間の関数である。
拘束条件が取り入れられた作用に対して最小作用の原理を適用して
{\frac {\delta S_{\text{b}}[q,\beta ]}{\delta q_{i}(t)}}={\frac {\partial L}{\partial q_{i}}}+\beta (t){\frac {\partial \varPhi }{\partial q_{i}}}-{\frac {d}{dt}}{\frac {\partial L}{\partial {\dot {q}}_{i}}}=0
{\frac {\delta S_{\text{b}}[q,\beta ]}{\delta \beta (t)}}=\varPhi (q,t)=0
が得られる。力学変数 q に対応する運動方程式には「拘束力」β(∂Φ/∂q) が加えられ、未定乗数に対応する運動方程式として拘束条件が導かれる。
ハミルトン形式との関係

ハミルトン形式とラグランジュ形式はルジャンドル変換を通して等価である。ただし、ラグランジアンが退化している場合は、ルジャンドル変換が微分同相写像ではなくなり、ラグランジュ系からハミルトン系へ移行することができなくなる。この退化している場合の処方としてポール・ディラックの拘束理論が知られている。
ラグランジュ形式による場の理論

→詳細は「ラグランジアン (場の理論)」を参照
特に相対論的な場の理論の場合では、ラグランジュ形式から出発するのが一般的である。その方が相対論的不変性などの対称性が見やすいからである。
力学変数としては場  \phi (x)を考える。作用積分はラグランジアン密度  {\mathcal {L}}(\phi ,\partial \phi ,x) により
S[\phi ]={\frac {1}{c}}\int {\mathcal {L}}(\phi ,\partial \phi ,x){\sqrt {-g}}\,d^{d}x
で書かれる。その変分は
{\begin{aligned}\delta S&={\frac {1}{c}}\int \left({\frac {\partial {\mathcal {L}}}{\partial \phi }}\delta \phi +{\frac {\partial {\mathcal {L}}}{\partial (\partial _{\mu }\phi )}}\partial _{\mu }\delta \phi \right){\sqrt {-g}}\,d^{d}x\\&={\frac {1}{c}}\int \left[{\frac {\partial {\mathcal {L}}}{\partial \phi }}-{\frac {1}{\sqrt {-g}}}\partial _{\mu }\left({\frac {\partial {\mathcal {L}}}{\partial (\partial _{\mu }\phi )}}{\sqrt {-g}}\right)\right]\delta \phi {\sqrt {-g}}\,d^{d}x+{\frac {1}{c}}\oint {\frac {\partial {\mathcal {L}}}{\partial (\partial _{\mu }\phi )}}\delta \phi {\sqrt {-g}}\,d\varSigma _{\mu }\\\end{aligned}}
となり、ラグランジュの運動方程式として
{\frac {c}{\sqrt {-g}}}{\frac {\delta S[\phi ]}{\delta \phi (x)}}={\frac {\partial {\mathcal {L}}}{\partial \phi }}-{\frac {1}{\sqrt {-g}}}\partial _{\mu }\left({\frac {\partial {\mathcal {L}}}{\partial (\partial _{\mu }\phi )}}{\sqrt {-g}}\right)=0
が得られる。
ラグランジュ関数の存在条件

座標の2階微分 ··q について高々1次である次の運動方程式
（ただし q = (q1, ..., qN)）を導くラグランジュ関数が局所的に存在する必要十分条件は以下であることがヘルムホルツにより調べられている：
このとき、ラグランジュ関数は以下で与えられる：
ここで G は q, t の任意関数である。
具体例 > 相対論的な粒子系

相対論的な系では、時間は位置と共に4元ベクトルとなるので、時間は力学変数となり、運動のパラメータではなくなる。パラメータを λ として、力学変数を
X=(X_{i}^{\mu }(\lambda ))=(ct_{i}(\lambda ),{\boldsymbol {x}}_{i}(\lambda ))
とする。ここで μ は時空の添え字で、i は粒子を区別する添え字である。
自由粒子系を考えると、作用積分は
S[X]=\int L(X,{\dot {X}},\lambda )\,d\lambda =-\int \sum _{i}\left(m_{i}c{\sqrt {-\eta _{\mu \nu }\,{\dot {X}}_{i}^{\mu }{\dot {X}}_{i}^{\nu }}}\right)\,d\lambda
である。ここで η は平坦な時空の計量で  \eta =\mathrm {diag} (-1,1,\ldots ,1) である。
平方根の中が正である為に、作用積分の段階で運動は時間的なものに限定されている。
ラグランジュの運動方程式は
{\frac {\delta S[X]}{\delta X_{i}^{\mu }(\lambda )}}=-{\dot {p}}_{i\mu }(\lambda )=0
となる。
ここで、一般化運動量は
p_{i\mu }(\lambda )={\frac {\partial L}{\partial {\dot {X}}_{i}^{\mu }}}=m_{i}c{\frac {\eta _{\mu \nu }\,{\dot {X}}_{i}^{\nu }(\lambda )}{\sqrt {-({\dot {X}}_{i})^{2}}}}
p_{i}^{\mu }(\lambda )=\eta ^{\mu \nu }\,p_{i\nu }(\lambda )={\frac {m_{i}c{\dot {X}}_{i}^{\mu }(\lambda )}{\sqrt {-({\dot {X}}_{i})^{2}}}}
である。
固有時間  c^{2}d\tau _{i}^{2}=\eta _{\rho \sigma }dX_{i}^{\rho }dX_{i}^{\sigma } を使うと
p_{i}^{\mu }(\tau _{i})=m_{i}{\frac {dX_{i}^{\nu }}{d\tau _{i}}}=\left(m_{i}c{\frac {dt_{i}}{d\tau _{i}}},m_{i}{\frac {d{\boldsymbol {x}}_{i}}{d\tau _{i}}}\right)=(E_{i}/c,{\boldsymbol {p}}_{i})
となる。
具体例 > 相対論的な粒子系 > 補助変数の導入

この作用は平方根の中に微分を含む形のため扱いが困難である。
補助変数 γi(λ) を導入して別の形に書くことが出来る。
S[X,\gamma ]={\frac {1}{2}}\int \sum _{i}\left({\frac {1}{{\gamma _{i}}^{2}}}\eta _{\mu \nu }{\dot {X}}_{i}^{\mu }{\dot {X}}_{i}^{\nu }-m_{i}^{2}c^{2}\right)\gamma _{i}d\lambda
この作用積分は多くの系の運動項と同じく一般化速度の二次形式で書かれている。作用積分の段階では運動は時間的なものに限定されない。また、質量 m がゼロの場合にも意味を持つ。
力学変数 X に関する運動方程式は
{\frac {\delta S[X,\gamma ]}{\delta X_{i}^{\mu }(\lambda )}}=-{\dot {p}}_{i\mu }(\lambda )=0
であり、一般化運動量は
p_{i\mu }(\lambda )={\frac {1}{\gamma _{i}(\lambda )}}\eta _{\mu \nu }{\dot {X}}_{i}^{\nu }(\lambda )
である。
補助変数 γi は、作用に微分が含まれておらず、非物理的な量である。補助変数の拘束条件は
{\frac {\delta S[X,\gamma ]}{\delta \gamma _{i}(\lambda )}}={\frac {1}{2}}\left(-{\frac {1}{\gamma _{i}^{2}}}\eta _{\mu \nu }{\dot {X}}_{i}^{\mu }{\dot {X}}_{i}^{\nu }-m_{i}^{2}c^{2}\right)=0
となる。質量 m がゼロでないときには
\gamma _{i}^{2}=-{\frac {\eta _{\mu \nu }{\dot {X}}_{i}^{\mu }{\dot {X}}_{i}^{\nu }}{m_{i}^{2}c^{2}}}
\gamma _{i}={\frac {1}{m_{i}c}}{\sqrt {-({\dot {X}}_{i})^{2}}}
となって上の作用積分と等価であることが確認される。補助変数の実数性を仮定すれば、運動が時間的なものに限定される。
具体例 > 電磁気学

電磁場の力学変数は電磁ポテンシャル A である。
自由空間において電磁場が物質 X と相互作用する系の作用汎関数は
S[X,A]=S_{X}[X]+S_{A}[A]+S_{\text{int}}[X,A]
の形で書かれる。
ここで SX は物質の項、SA は電磁場の項、Sint は電磁場と物質の相互作用項であり、電磁場の項は
S_{A}[A]=-{\frac {1}{4Z_{0}}}\int F^{\mu \nu }F_{\mu \nu }(x){\sqrt {-g}}\,d^{4}x
と書かれる。ここで F は電磁場テンソルである。
このとき、電磁場 A に対する運動方程式
{\frac {c}{\sqrt {-g}}}{\frac {\delta S[X,A]}{\delta A_{\mu }(x)}}=j^{\mu }(x)+{\frac {c}{Z_{0}}}D_{\nu }F^{\nu \mu }(x)=0
としてマクスウェルの方程式が導かれる。
→詳細は「古典電磁気学の共変定式 § 電磁気学のラグランジュ形式」を参照
具体例 > 電磁気学 > 電磁場中の粒子系

物質場として相対論的な粒子系を考え、相互作用項として
{\begin{aligned}S_{\text{int}}[X,A]&=\sum _{i}q_{i}\int {\dot {X}}_{i}^{\mu }(\lambda )\,A_{\mu }(X_{i})\,d\lambda \\&=\int \sum _{i}q_{i}\left(\int {\dot {X}}_{i}^{\mu }(\lambda )\,\delta ^{4}(X_{i}(\lambda )-x)\,d\lambda \right)A_{\mu }(x)\,d^{4}x\\\end{aligned}}
を考える。
このとき、物質 X に関する運動方程式は
{\frac {\delta S_{X}[X]}{\delta X_{i}^{\mu }(\lambda )}}+{\frac {\delta S_{\text{int}}[X,A]}{\delta X_{i}^{\mu }(\lambda )}}=-{\dot {p}}_{i\mu }(\lambda )+q_{i}{\dot {X}}_{i}^{\nu }(\lambda )\,F_{\nu \mu }(X_{i})=0
となり、ローレンツ力を再現する。
また、4元電流密度は
j^{\mu }(x)={\frac {c}{\sqrt {-g}}}{\frac {\delta S_{\text{int}}[X,A]}{\delta A_{\mu }(x)}}=\sum _{i}{\frac {q_{i}c}{\sqrt {-g}}}\int {\dot {X}}_{i}^{\mu }(\lambda )\,\delta ^{4}(X_{i}(\lambda )-x)\,d\lambda
となる。
具体例 > 一般相対性理論

一般相対性理論においては、平坦な時空の計量は曲がった時空の計量 g に置き換えられ、これが力学変数となる。
作用積分は
S[g,X]=S_{X}[g,X]+S_{g}[g]
と書かれる。
重力場の項は
S_{g}[g]={\frac {1}{2\kappa c}}\int R{\sqrt {-g}}\,d^{4}x
である。
ここで R はスカラー曲率である。
アインシュタイン方程式は時空の計量 g の運動方程式として導かれる。
→詳細は「アインシュタイン・ヒルベルト作用」を参照
S盤アワー

『S盤アワー』（エスばんアワー）は、日本文化放送協会（現・文化放送）が、開局直後の1952年4月2日から1969年10月1日までの間に放送された、音楽ラジオ番組である。
S盤について

S盤とは、日本ビクター（現：JVCケンウッド）の音楽レコード事業部（現：ビクターエンタテインメント〈二代目法人〉）のSP盤洋楽レコードレーベルの略称で、当時発売された洋楽の新譜を帆足まり子（当時は日本ビクターの社員、放送途中で退社してフリー）のディスクジョッキーで紹介するというものであった。
概要

オープニング曲はペレス・プラード楽団の「エル・マンボ」、エンディング曲はラルフ・フラナガン楽団の「唄う風」である。冒頭のあいさつは「犬のマークでおなじみの日本ビクターがお送りする、ニュースタイルの軽音楽プロ、"S盤アワー"の時間がやってまいりました」。
放送開始当初は15分番組であったが、1952年7月放送分より20分番組に拡大され、さらに同年11月放送分より30分番組に再び拡大された。
番組収録は四谷の文化放送旧社屋ではなく、東京・築地聖路加病院前にあったビクター築地スタジオ、1969年7月から最終回までは落成したばかりのビクター青山スタジオで行われていた。
また、放送で使われている音源はレコード盤ではなく、RCAから空輸されたカッティング用のマスターテープを使用しており、ノイズもない生演奏に近い雰囲気を心がけている。
スタッフ

プロデューサー：小藤武門（中原ひろと）
放送局および放送時間

| 放送局 | 曜日 | 放送時間 | 備考 |
| --- | --- | --- | --- |
| 文化放送 | 水 | 21:45-22:00 |  |
信濃放送: 
中部日本放送: 
新日本放送: 
神戸放送: 
| 放送局 | 曜日 | 放送時間 | 備考 |
| --- | --- | --- | --- |
| 文化放送 | 水 | 21:30 - 22:00 |  |
| ラジオ青森 | 土 | 20:30 - 21:00 |  |
| 東北放送 | 金 | 21:30 - 22:00 |  |
| 山形放送 | 月 | 20:00 - 20:30 |  |
| ラジオ福島 | 水 | 20:00 - 20:30 |  |
| 信越放送 | 日 | 20:00 - 20:30 |  |
| ラジオ新潟 | 水 | 21:00 - 21:30 |  |
| 北日本放送 | 日 | 22:25 - 22:55 |  |
| 北陸放送 | 日 | 22:25 - 22:55 |  |
| 福井放送 | 日 | 22:25 - 22:55 |  |
| 中部日本放送 | 月 | 21:30 - 22:00 |  |
| 朝日放送 | 日 | 22:00 - 22:30 |  |
| 神戸放送 | 月 | 19:15 - 19:45 |  |
| 山陽放送 | 木 | 20:00 - 20:30 |  |
| ラジオ中国 | 木 | 20:00 - 20:30 |  |
| 四国放送 | 日 | 21:00 - 21:30 |  |
| 南海放送 | 金 | 21:00 - 21:30 |  |
| ラジオ九州 | 金 | 22:15 - 22:45 |  |
| ラジオ長崎 | 木 | 19:30 - 20:00 |  |
エピソード

日本ビクターのプロデューサーである小藤武門が最初に企画をラジオ東京に持ち込んだが断られたため、文化放送に持ち込んで採用された経緯がある。
番組立ち上げの段階でビクターの別の関係者がビクターの専属歌手としてデビューしたばかりの宮城まり子をディスクジョッキーとして推薦した。宮城本人もやる気満々であったが、「歌手である彼女にそんな事をさせるなんて如何なものか?」「歌手とディスクジョッキーなんて、両立できるはずがない」とビクターの社内からの懸念の声が挙がった為、プロデューサーである小藤が当時、入社3年目のビクター社員で”まりこ”繋がりの帆足まり子を推薦した。ちなみに彼女がナレーターを務めたビクター製品の宣伝コマーシャルのテープを聞いて「これだ！」と起用を決めたとのこと。
飯田港

| 飯田港 |
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所在地
国:   日本
所在地:  石川県珠洲市
詳細
管理者:  石川県
種類:  地方港湾
 この表について この表はテンプレートを用いて表示しています。編集の仕方はTemplate:Infobox 港をごらんください。 
飯田港（いいだこう）は、石川県珠洲市の若山川の河口にある地方港湾。港湾管理者は石川県。
中央桟橋を境に東側が漁港、西側が商業港として使用されている。
沿革

当港は海岸の湾曲が少ないことから、古くから内浦各港の間を汽船が往復し、生活用品や能登鉱山の石膏も積み出され、越中（現・富山県）、北海道へ航行する船舶が寄港していた。1923年（大正12年）刊行の『珠洲郡史』には「若山川は幅広くして水深く二百石船の往来盛ん。港は港入浅くして風波を防ぐべきものなし。ために大船も停泊できず、良港とぼしきところ」と記されている。
1933年（昭和8年）から突堤及び桟橋の築造に着手、外郭施設、係留施設等の整備が順次進められた。1962年（昭和37年）頃から七尾 - 奥能登間の定期船運航に伴い、珠洲地方の発着港となった。この時点で防波堤が無く、砂浜で水深も浅いため大型船の停泊は困難であったが、1973年（昭和48年）の都市開発事業として港湾の埋め立てが進んだ結果、329,000m2の埋立地を造成。大型船の接岸が可能になった他、埋立地には大型店舗のシーサイドや、珠洲商工会議所、ミニ公園などの公共施設が建設されている。
2013年（平成25年）7月20日には港一帯が『みなとオアシス飯田』としてみなとオアシスの登録を受け、2016年（平成28年）度には、湾内の静穏を高める防波堤の整備が完了している。
2024年1月1日に発生した能登半島地震の揺れと津波により、防波堤や岸壁が破損するなどの甚大な被害を受けた。同年2月28日、港湾管理の権限代行を受けた北陸地方整備局は、漁船だまりに散乱した消波ブロック、転覆等した船舶の引揚げ、移動作業などの啓開作業を開始した。
ラポルトすず（2012年撮影）
ショッピングプラザシーサイド（2023年撮影）
かつて就航していた航路

七尾港（1948年〔昭和23年〕1月20日開設。一度廃止を経て、1962年〔昭和37年〕から一時期のみ）
小木港（日本海観光フェリーにより1975年（昭和50年）にカーフェリーとして就航、1978年にホバークラフトに変更され、1979年に運航中止）
富山港（1982年（昭和57年）7月23日から同年10月まで、新能越フェリー（本社・石川県珠洲市）により運航、定員80人の『スワロー』を使用し片道1時間45分にて運航していた。なお、観光シーズンである8月の1ヵ月間でも利用者は上下合わせて大人965人・小人107人しかいないなど利用者が少なく、大幅な赤字経営を強いられていた）
姫川港（1982年7月23日から1983年10月まで新能越フェリーがカーフェリー『フェリーたまひめ』を運航）
映画スタッフ

映画スタッフ（えいがスタッフ）は、専門技術をもって、演出側（監督）の要求に応じて映画作品作りに参加している人々を指す。広い意味では、宣伝・配給など監督の権限が及ばない分野の関係者も指す。
役割による分類

大きくは技師と助手に分ける事が出来る。監督、プロデューサーもスタッフではあるが、技師の範疇には通常入れない。また演技者である俳優はこの中には含まない。以下は日本映画における例。
役割による分類 > 技師

キャメラマン（撮影技師 映画界では、動画撮影用のcameraのことを、“カメラ”ではなく“キャメラ”と表記・発音する人が多い[要出典]。また、スチール撮影等に使うcameraについては“カメラ”として区別する場合もある）
照明技師
録音技師
デザイナー
装飾
衣裳デザイナー スタイリスト
ヘアメイク
編集
操演
ライン・プロデューサー、製作担当、製作主任
役割による分類 > 助手

演出部（助監督、AD）
制作部（制作進行、進行助手）
撮影部（撮影助手、カメラアシスタント（CA））
照明部（照明助手）
録音部（録音助手）
美術部（美術助手）
装飾部（装飾助手、小道具、持道具）
特殊効果
衣裳部（衣裳助手） スタイリスト助手
ヘアメイク部（ヘアメイク助手）
編集部（編集助手）
役割による分類 > その他

助手をつけず、単独で参加することが多いのが、
脚本家
スクリプター
音楽家
等。
スタント（日本ではスタントマンを技師の範疇とする事が多いが、海外作品では俳優としスタントコーディネイターを演出部とする）。
制作工程による分類

スタッフの分け方として
撮影準備期間（プリプロダクション）に主にかかわるスタッフ
撮影期間に主にかかわるスタッフ
撮影後の仕上げ段階作業（ポストプロダクション→編集スタジオ・録音スタジオ参照）で主にかかわるスタッフ
という分け方をする場合も多い。
主な映画スタッフ

→「映画スタッフ一覧」および「日本の映画スタッフ一覧」を参照
全日本バレーボール小学生大会

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競技:  バレーボール
大会形式:  リーグ+トーナメント方式
開始年:  1981
主催:  日本バレーボール協会 日本小学生バレーボール連盟 読売新聞 ほか
加盟国:   日本
前回優勝:  男子：幸袋・女子：鞍手JVC・混合：KAISERS
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JVA 全日本バレーボール小学生大会（ぜんにほん-しょうがくせいたいかい）は、1981年から日本で行われているバレーボールの小学生大会。
概要

全国大会は各都道府県予選を勝ち抜いたチーム（北海道は南北、開催地はさらに各1チーム増）が参加する。まず、16組に分かれて予選リーグを近郊各会場で行い、そこで各組1位の16チームのみによる決勝トーナメント進出決定戦を行い、勝者が東京体育館で行われる決勝トーナメントに進出する。ただし2012年・18・19年は東京体育館が改修工事を行っている関係から川崎市とどろきアリーナがメイン会場となった。2020年は東京五輪・パラの関係上、東北地方で開催予定だったが、新型コロナの影響で中止。2021年も近畿開催も同様に中止。
試合は3セットマッチ21点先取、最終セットのみ15点先取。
大会名には『（協賛企業名）カップ』という冠名称がつく。大会が始まった当初はライオンがメインスポンサーだったが、2001年からはペプシに変わった。ペプシは1998年からサントリーが日本における製造・販売権を取得した関係もあり、2006年からは商品名に代わりサントリーそのものがメインスポンサーとなる形式に変わった。
2008年からはローソンがスポンサーとなったが、別の競技で「ローソンカップ」が存在し混乱を避けるためか、一旦冠名称は外れて大会名「全日本バレーボール小学生大会」のみの名称であった。
そして30回記念大会となる2010年からはローソンと同業のファミリーマートがスポンサーとなり、「ファミリーマートカップ」と再び冠名称がつけられた。2019年は当初かんぽ生命が協賛の予定だったが、不適切販売問題の発覚を受け協賛を辞退。それ以後は特別協賛不在で、無冠となっている。
また、第1回から第13回までのポスターのイラストを手塚治虫、永井豪、あだち充、鳥山明、赤塚不二夫などの有名漫画家が担当していた。
2014年の第34回大会からは男女混合による「男女混合の部」が新設された。プレーヤー減少に歯止めをかけようとする主旨で、高槻バレーボールクラブ（大阪府）が初代王者に輝いた。
リベロ制導入以前には低身長児にも活躍の機会を与えるため、後衛専門を選手を配置する特別ルール「バックセンター固定制」が第1回大会から取り入れられていた。
テレビ放送

テレビ放送は2000年までは主催の日本テレビ他NNS系列でライオンスポーツスペシャルと題し、高校生クイズ同様ライオン他ライオングループの一社提供で放送されたが、ライオンの協賛撤退により終了。ペプシが冠スポンサーの時代は、決勝戦の模様が大会ホームページ上で動画配信されていた。サントリーが正式に冠スポンサーとなった2006年は、J SPORTSでのテレビ放送とビデオ・DVD販売があったが、何故か2007年はなかった。そして冠名称が外れた2008年と2009年、ファミリーマートが協賛となった2010年もなかったが、2011年からは決勝トーナメントの各試合のDVDが販売されている。2019年はtvkで放送。2022年以降は横浜ケーブルビジョン制作のダイジェスト番組を放送。放送後はYCV公式YouTubeで見逃し配信
歴代優勝チーム

| 回 | 年 | 男子優勝 | 女子優勝 | 混合優勝 | 備考 |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- |
| 1 | 1981年 | 天白クラブ | 榛原川崎スポーツ少年団 |  |  |
| 2 | 1982年 | 天白クラブ | 御坊青葉クラブ |  |  |
| 3 | 1983年 | 武庫の里クラブ | 御坊青葉クラブ |  |  |
| 4 | 1984年 | 法典東小クラブ | 瀬戸スポーツ少年団 |  |  |
| 5 | 1985年 | 中城クラブ | 桑島スポーツ少年団 |  |  |
| 6 | 1986年 | 東金町ビーバーズ | 倉賀野育成会 |  |  |
| 7 | 1987年 | 尼崎北スポーツ少年団 | 旭川神居ジュニア |  |  |
| 8 | 1988年 | 山中JVC | 稲垣少年クラブ |  |  |
| 9 | 1989年 | 東金町ビーバーズ | 東金町ビーバーズ |  | 初の男女アベック優勝 |
| 10 | 1990年 | リトルベアーズ | 切目ジュニアクラブ |  |  |
| 11 | 1991年 | 八木スポーツ少年団 | 東金町ビーバーズ |  |  |
| 12 | 1992年 | 武佐ガッツ | 古市スポーツ少年団 |  |  |
| 13 | 1993年 | 上牧ウィングス | 切目ジュニアクラブ |  |  |
| 14 | 1994年 | 中筋スポーツ少年団 | 川西東谷 |  |  |
| 15 | 1995年 |  韓国選抜 | 中筋スポーツ少年団 |  | 男子は特別参加の外国勢が初制覇 |
| 16 | 1996年 | 東大崎クラブ | ひまわりクラブ |  |  |
| 17 | 1997年 | 島門ジュニア | ひまわりクラブ |  |  |
| 18 | 1998年 | 三輪町スポーツ少年団 | 大井クッキーズ |  |  |
| 19 | 1999年 | 大町 | 小岩クラブ |  |  |
| 20 | 2000年 | 亀山南 | 大津茂少女JVC |  |  |
| 21 | 2001年 | 鞍手JVC | 若鮎新宮クラブ |  |  |
| 22 | 2002年 | 東金町ビーバーズ | 小布施スポーツ少年団 |  | 男子は13年ぶり3回目 |
| 23 | 2003年 | 小岩クラブ | 若鮎新宮クラブ |  |  |
| 24 | 2004年 | 片桐VBC | 若鮎新宮クラブ |  |  |
| 25 | 2005年 | 福重小バレーボールクラブ | 狩小川バレーボール教室 |  |  |
| 26 | 2006年 | 若穂ジュニア | 岩槻ジュニアバレーボールスポーツ少年団 |  |  |
| 27 | 2007年 | 陵ヶ岡 | 立会アタッカーズ |  |  |
| 28 | 2008年 | 東京杉一クラブ | 平野ジュニアーズ |  |  |
| 29 | 2009年 | 比叡平スポーツ少年団 | 東金町ビーバーズ |  | 女子は最多タイとなる3回目の優勝 |
| 30 | 2010年 | 日見小男子バレーボールクラブ | 東条ジュニアバレーボールクラブ |  |  |
| 31 | 2011年 | 上野エンジェルス | 室町 |  |  |
| 32 | 2012年 | 片桐VBC | 中村JVC |  |  |
| 33 | 2013年 | 東京杉一クラブ | 大元 |  |  |
| 34 | 2014年 | 比叡平スポーツ少年団 | 小布施スポーツ少年団 | 高槻VBC | 男女混合の部を新設 |
| 35 | 2015年 | 中之口 | 大井クッキーズ | 陵ヶ岡 |  |
| 36 | 2016年 | 片桐VBC | HANDTIGERS | 山王 | 男子は最多タイ、女子は神奈川県勢初 |
| 37 | 2017年 | 若葉ビクトリー | 高須 | あおい |  |
| 38 | 2018年 | 伊万里ジュニアバレークラブ | 草津はやぶさジュニア | 比叡平 |  |
| 39 | 2019年 | 東京杉一クラブ | 上黒瀬JVC | 夢前JVC |  |
| 42 | 2022年 | 宝塚スカイアタッカーズ | 原南 | 福島JVC |  |
| 43 | 2023年 | 山王 | 小岩クラブ | 深川JVC |  |
| 44 | 2024年 | 幸袋 | 鞍手JVC | KAISERS |  |
歴代優勝チーム > 最多優勝記録

男子：3回　東金町ビーバーズ（6回、9回、22回）、片桐VBC(24回、32回、36回)
女子：3回　若鮎新宮クラブ（21回、23回、24回）、東金町ビーバーズ（9回、11回、29回）
田辺保

田辺 保（たなべ たもつ、1930年9月26日 - 2008年3月18日）は、日本のフランス文学者、翻訳家。
大阪市立大学名誉教授、岡山大学名誉教授。
人物・来歴

京都府生まれ。1951年大阪外事専門学校卒業、1953年大阪外国語大学卒業、1959年京都大学大学院仏文科博士課程単位取得中退、1960年大阪外大助手、1961年講師、1961 - 1962年パリ大学へ留学、1965年大阪外国語大学助教授、1972年教授、同年岡山大学法文学部教授、1976年「パスカルの世界像」で京都大学より文学博士の学位を取得、1985年大阪市立大学教授、1993年定年となり名誉教授、神戸海星女子学院大学教授、2001年定年。
1974年フランスより教育功労章シュヴァリエ受章（「田辺保教授の経歴と業績」『神戸海星女子学院大学研究紀要』2000）。
パスカルとキリスト教文学を生涯続け、多くの関連著作と翻訳を刊行した。
著書

『パスカルと現代』（紀伊國屋新書） 1967
『シモーヌ・ヴェイユ その極限の愛の思想』（講談社現代新書） 1968
『フランス語のこころ』（至誠堂新書） 1969
『人生を決める言葉 フランス文学から』（創元新書） 1969
『奴隷の宗教 シモーヌ・ヴェイユとキリスト教』（新教出版社、原点双書） 1970
『フランス語の招待』（至誠堂） 1970
『パスカルの世界像』（勁草書房、哲学思想叢書） 1974
『パンセの原点をさぐる』（新教出版社、今日のキリスト教双書） 1976
『純粋さのきわみの死 さいごのシモーヌ・ヴェイユ』（北洋社） 1978.2
『光は暗きに照る』（日本基督教団出版局） 1978.7
『なぜ外国語を学ぶか』（講談社現代新書） 1979.5
『クレオパトラの鼻 パスカルの恋愛論』（白水社） 1980.10
『フランス語の新しい学び方』（講談社現代新書) 1981.3
改題『フランス語をどう学ぶか』（講談社学術文庫）2002
『フランスこころの旅』（日本基督教団出版局） 1983.3
『パスカル著作集 別巻2 パスカル伝』（教文館） 1984.9、講談社学術文庫 1999
『フランス歴史の旅 モンマルトルからサント・マリーへ』（朝日選書) 1990.11
『ブルターニュへの旅 フランス文化の基層を求めて』（朝日選書) 1992.12
『フランス - 詩のふるさと紀行』（同文書院、アテナ選書） 1994.1
『ボーヌで死ぬということ <中世の秋>の一風景』（みすず書房） 1996.4
『フランス語はどんな言葉か』（講談社学術文庫） 1997.5
『ケルトの森・ブロセリアンド』（青土社） 1998.4
『フランスわが愛 フランス学への一つの試み』（青山社） 2000.5
『フランス巡礼の旅』（朝日選書） 2000.9
『ロワール川流れのまにまに フランス、その歴史の数ページ』（恒星出版、カルチャーフロンティアシリーズ） 2001.8
『パスカル 痛みとともに生きる』（平凡社新書） 2002.11
『フランスにやって来たキリストの弟子たち 「レゲンダ」をはぐくんだ中世民衆の心性』（教文館） 2002.3
『プロヴァンス 碧い海と碧い空と… 「生きる歓び」讃』（恒星出版、カルチャーフロンティアシリーズ） 2003.8
『聖フランチェスコの小さな花』（教文館） 2006.5
『パスカルの信仰 パスカルとわたし』（教文館） 2006.10
『ゲツセマネの夜 パスカル「イエスのミステール」を読む』（教文館） 2008.2
共編著

『初めてのフランス語文法』（里見達郎・藤井寛共著、駿河台出版社） 1984.4
『フランス語で言えば』（編、有斐閣選書） 1985.7
『フランス語で世界を知ろう』（平山弓月共著、朝日出版社） 1990.4
『フランス文学を学ぶ人のために』（世界思想社） 1992.7
『フランス学を学ぶ人のために』（世界思想社） 1998.8
『死に方目下研究中。 医学者と文学者の彼岸さがし対談』（岩田誠共著、恒星出版） 2005.1