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モンゴルと北朝鮮の関係
関係史

両国間の外交関係が樹立したのは1948年10月15日のことである。モンゴルはソビエト連邦に次いで2番目に北朝鮮を国家承認している。モンゴルは1950年から1953年にかけての朝鮮戦争に直接参戦はしなかったものの、中国・北朝鮮連合軍に対して支援を行っており、北朝鮮の戦後復興にも貢献した。1953年末に署名された援助合意に基づいて、モンゴル政府は北朝鮮に10,000頭もの馬を送った。
朝鮮戦争後の1960年代から1970年代にかけてモンゴルは400名以上の戦争孤児を受け入れ養育した。1960年代から1980年代半ばにかけての中ソ対立において、モンゴルは一貫して親ソ派の立場を取ったのに対して、北朝鮮は通常ソ連よりも中国に近い立ち位置を取ったため、モンゴル - 北朝鮮間の二国間協力も大きく妨げられることとなった。これらの立場の違いが時として様々な形で軽度の摩擦を引き起こすことがあった。 後の1982年に中ソ関係が改善され、1986年にはモンゴルと北朝鮮の間で最初の友好協力条約が結ばれた。 また1988年には当時北朝鮮の最高指導者であった金日成がモンゴルを訪問した。 しかしながらモンゴルの共産主義政権が崩壊すると、その関係は緊張したものとなった。 1995年に両国は友好協力条約を破棄し、1999年には韓国の金大中大統領によるモンゴル公式訪問をきっかけに北朝鮮はウランバートルの大使館を閉鎖した。なおこれは韓国大統領による初のモンゴル公式訪問であった。 モンゴルはそれまでに2名の北朝鮮外交官をスーパーノート(偽米ドル札)を流通させようとしたとして国外追放していた。 その後、モンゴルは北朝鮮との関係改善を目的に北朝鮮政策の強化を始めた。 2002年には北朝鮮の白南淳が14年ぶりとなる外務大臣によるモンゴル訪問を実施した。 最近のハイレベルな二国間訪問は2007年に行われた。このとき最高人民会議委員長の金永南は3度目のモンゴル訪問を果たした。金は1985年と1988年にもモンゴルを訪問したことがあった。
非公式には北朝鮮からの訪問者はモンゴルの経済改革に対して著しい興味を示すという。モンゴル側の見方によれば、モンゴルは同じ非西欧国の仲間であり、また共産圏において共通の経験をしているため、北朝鮮はモンゴルの経済発展を脅威とは見なしていないとされる。 モンゴルが自由市場資本主義を北朝鮮に広めることはモンゴル自体の利益にもつながる。 潜在的には韓国からヨーロッパを繋ぎうる重要な鉄道ルートであるシベリア鉄道は中国とモンゴルの国境にあるモンゴル縦貫鉄道で経由できる。北朝鮮が経済自由化を行えば、韓国から北朝鮮国境を越えての輸送が可能になることで、鉄道ルート上の大きな障害が消えることになり、モンゴルに経済的利益をもたらすであろうとされる。
脱北者 (北朝鮮難民) は両国政府にとってデリケートな問題である。 2005年には韓国の慈善団体が、ウランバートルから40km離れたある場所にて、モンゴル政府より1.3km2の土地を割り当てを受け、脱北者向けの難民キャンプを開設したとされる。 しかしながら2006年11月時点でモンゴルの首相のミェーゴンボ・エンフボルド（英語版） は難民キャンプの存在を公式に否定している。 ある研究者の推計によれば、政府間合意に基づき軽工業やインフラ整備事業に従事する出稼ぎ労働者（英語版）にまぎれて、毎月500名の脱北者がモンゴル国内に入ってきているという。
2013年にモンゴルの大統領のツァヒアギーン・エルベグドルジは北朝鮮を訪問し、特に石油精製の分野において2国間の経済的な繋がりを強化すると発表した。
外交使節 > 駐モンゴル北朝鮮大使

洪奎（ホン・ギュ、2013～2017年）
呉勝虎（オ・スンホ、2017年～、信任状捧呈は2018年1月8日）
外交使節 > 駐北朝鮮モンゴル大使

ジャムスランギーン・サンブー（モンゴル語版、英語版）（1950～1952年）
バティーン・ドルジ（モンゴル語版、ロシア語版）（1961～1963年）
シャラヴィン・ゴンガードルジ（1992年～）
ジャンチヴドルジーン・ロムヴォ（～2008年）
ソドブジャムツ・フレルバータル（2008～2011年、信任状捧呈は5月13日）
マニバドラフ・ガンボルド（2012～2016年、信任状捧呈は5月7日）
スレンギン・ツォグゲレル（2016年～、信任状捧呈は5月13日）
ルパン三世よ永遠に-山田康雄メモリアル-

『ルパン三世よ永遠に-山田康雄メモリアル-』（ルパンさんせいよえいえんに -やまだやすおメモリアル-）は、アニメ『ルパン三世』の声優として有名な俳優・山田康雄が1995年に死去した際に発売された追悼本。
山田の死去後すぐに徳間書店から発売され、即完売した。山田の没後7年が経過した2002年にパイオニアLDC株式会社が「豪華新装版」として3000部限定で再発売した。現在ではともに絶版になっている。
ラシャ・サルクヴァーゼ

ラシャ・サルクヴァーゼ（Lasha Salukvadze、1981年12月21日 - ）は、グルジア (現国名：ジョージア)、トビリシ出身の元サッカー選手。元ジョージア代表。現役時代のポジションはDF。
所属クラブ

FCロコモティヴィ・トビリシ 2000-2004
FCディナモ・トビリシ 2004
FCルビン・カザン 2005-2010
FCヴォルガ・ニジニ・ノヴゴロド 2011-2012
FCディラ・ゴリ 2012-2013
FCSKA-エネルギア・ハバロフスク 2013
インテル・バクーPFC 2013-2016
FCディラ・ゴリ 2016
FCディナモ・トビリシ 2017
タイトル

FCロコモティヴィ・トビリシ
サカルトヴェロス・タシ: 2 (1999-2000, 2001-02)
FCディナモ・トビリシ
ウマグレシ・リーガ 1 (2004-05)
FCルビン・カザン
ロシア・プレミアリーグ: 2 (2008, 2009)
FCディラ・ゴリ
サカルトヴェロス・タシ: 1 (2011-12)
ペク・ミョンジ

| ペク・ミョンジ> プロフィール |
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勤務局:  KBS
活動期間:  1994年 -
担当番組・活動
アナウンサー: テンプレート - カテゴリ
| ペク・ミョンジ> 各種表記 |
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ハングル：:  백명지
発音：:  ペンミョンジ ペク ミョン チ
テンプレートを表示
ペク・ミョンジ（ハングル表記：백명지）は、大韓民国のKBS大邱放送総局所属のアナウンサー。1994年にKBSに入局した。地域独特の料理がある慶尚道、忠清道、全羅道の料理についての番組『料理紀行三道三味』（음식기행 3도 3미）の司会進行を務めた。
ヨーゼフ・シュテファン

Josef Stefan
ヨーゼフ・シュテファン、ヨジェフ・ステファン（Joseph Stefan （スロベニア語表記 Jožef Štefan）, 1835年 3月24日 - 1893年 1月7日）はオーストリアのスロベニア人の物理学者、数学者、詩人である。
生涯

オーストリア・ハンガリー帝国、ケルンテン地方の今日クラーゲンフルト（スロベニア語でツェロヴェツ Celovec）市の一部になっているザンクト・ペーター・バイ・エーベンタール St. Peter bei Ebenthal（スロベニア語でスヴェティ・ペテル Sveti Peter）の豊かではない家に生まれたが、学校の成績が優れていたので進学でき、1853年ウィーン大学に進んで数学と物理学を学んだ。
一方1848年のウィーン革命の時代に青年期を送り、学生時代にはスロベニア語で詩を作り出版している。ウィーン大学で物理を教え1866年からウィーン大学の物理学部長になり、ウィーン科学アカデミーの副代表などになった。
ウィーン科学アカデミーの紀要などに80編ばかりの論文を発表したが最もよく知られている業績は黒体からの放射量に関する法則で、1879年に発表した。
黒体からの放射量がj* が温度の4乗に比例することをあきらかにした。:
j^{\star }=\sigma T^{4}
これは弟子のボルツマンが理論的な解析を行ったためステファン・ボルツマンの法則と呼ばれる。この関係から太陽の表面温度を初めて測定し5430℃の値をえた。
その他に気体の熱伝導、蒸発、拡散の分野などにも業績をあげている。
ステファンの名前を残している事柄

ステファン問題 (Stefan problem)
ステファン流
ヨージェフ・ステファン研究所
| 典拠管理データベース  |
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全般:  FAST  ISNI  VIAF  WorldCat 
国立図書館:  ドイツ  イスラエル  アメリカ  チェコ  ギリシャ  オランダ 
学術データベース:  MathSciNet  Mathematics Genealogy Project  zbMATH 
人物:  ドイッチェ・ビオグラフィー 
その他:  IdRef
ラビ・ワリア

ラビ・ワリア（英語: Ravi Walia、1973年4月7日 - ）は、カナダ、ニューウエストミンスター出身の男性フィギュアスケート選手（男子シングル）。現在はフィギュアスケートのコーチ兼テクニカルスペシャリスト。
ケイトリン・オズモンド、ナターシャ・ピュリッチなど、カナダの国内選手を中心に指導。
主な戦績

| 大会/年 | 1992-93 | 1994-95 | 1995-96 | 1996-97 | 1997-98 | 1998-99 | 1999-00 | 2000-01 |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- |
| カナダ選手権 | 1 J | 3 | 11 | 4 | 8 | 8 | 4 | 5 |
| GPロシア杯 |  |  |  |  | 10 |  |  |  |
| GPスケートカナダ |  |  |  |  | 10 |  |  |  |
ラスマライ

ラスマライ
ラスマライ(英語: Ras Malai;ヒンディー語: रस मलाई ラスマラーイー; ウルドゥー語: رس ملائی‎ ラス・マラーイー; ベンガル語: রস মালাই)は、インドに起源を持つ、食後に食べられる甘いデザートである。
ヒンディ語で、「ラス」は「ジューシーな」、「マライ」は「クリーム」を意味する。
製法

ラスマライは、砂糖の入った白色、クリーム色、黄色のパニールをカルダモンで風味付けしたマライ（クロテッドクリーム）に浸したものから作られる。
家庭で作るラスマライは、粉ミルクを中力粉、ベーキングパウダー、油で作る。ドウを形成するようにこね、ボール状に成形し、沸騰したミルククリームの中に浸す。
起源

ラスマライは、ベンガル地方に起源を持つ。インド及びバングラデシュで最も有名なデザートの1つであり、類似のデザートであるラスグッラから派生したと考えられている。
リトル・ジョー6号

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リトル・ジョー6号の発射。1959年10月4日

任務種別: 緊急脱出用ロケット試験
運用者: NASA
任務期間: 5分10秒
飛行距離: 172キロメートル
遠地点: 60キロメートル
 

特性
宇宙機種別: マーキュリー宇宙船実物大模型
製造者: マクドネル・エアクラフト
打ち上げ時重量: 1,134キログラム
 

任務開始
打ち上げ日: UTC1959年10月4日 10:00UTC
ロケット: リトル・ジョー
打上げ場所: ワロップス飛行施設第一発射地域
 

任務終了
着陸日: 1959年10月4日 10:05UTC
 
 マーキュリー計画 緊急脱出試験« リトル・ジョー1号リトル・ジョー1A号 »
リトル・ジョー6号（リトル・ジョー6ごう、英: Little Joe 6）は、アメリカ合衆国のマーキュリー計画の一環として行われた、宇宙船の緊急脱出用ロケットの試験である。マーキュリー宇宙船の実物大模型を使用し、1959年10月4日、バージニア州のワロップス島から発射された。5分10秒間で距離127キロメートルを飛行し、最大高度は60キロメートルに達した。最大速度は秒速1,375メートル (時速4,950キロメートル)、加速度は5.9g (58 m/s²)、搭載量は1,134キログラムだった。
ユニバーサル・ロケット

UR-500プロトン初期設計図
UR-500プロトンによるザーリャ打ち上げにて
UR-100Nロコット。上段にブリーズ-Mと衛星を搭載したモデル
ユニバーサルロケット（露: Универса́льная раке́та, 英: Universal Rocket）若しくはUR-ファミリー («УР» — семейство) とは、ソビエト連邦が開発し、2020年現在ロシアが運用している一群のロケットのことである。その中には大陸間弾道弾および打ち上げ機が含まれる。
ソ連の全ロケットで同一の技術が使用されることを目論んだURファミリーは、クルニチェフ国家研究生産宇宙センター（以下クルニチェフ）で生産された。元々はいくつかの派生型が計画されたが、その中で3種類だけが実際に宇宙飛行し、現状、飛んだ中でも2種類しか現役で運用されているものは無い。加えて、キャンセルされたUR-500重ICBMは、プロトン衛星運搬ロケットの基礎を形作っている。現在、主流となりつつあるモジュラーロケットの概念を取り入れたもので共通のコア・ステージを用途に応じて組み合わせることにより、大小様々な打ち上げ需要に柔軟に対応する事を企図したものである。
派生型

以下、計画段階にあったか現時点でも衛星打ち上げに使われるユニバーサルロケットの派生型を記す。
派生型 > UR-100

詳細は「w:UR-100」、「w:UR-100N」、および「w:MR-UR-100 Sotka」を参照
UR-100とその改良型は、冷戦期のソビエト連邦での標準的なICBMであった。ローンチ・ヴィークルであるストレラやロコットは、これを基本として製作された。
派生型 > UR-200

詳細は「w:UR-200」を参照
UR-200はキャリア・ロケットとしても使用できる大型ICBMにされる予定であった。1963年11月4日から1964年10月20日までの間に9回の試験飛行がおこなわれた。その後、UR-200開発計画はキャンセルされて、ミハイル・ヤンゲリの設計したR-36 サタンミサイルと、打ち上げ機としての派生であるツィクロンが選定された。
派生型 > UR-500

詳細は「プロトン (ロケット)」を参照
UR-500は、超大型ICBMとして設計された。核出力100メガトンのツァーリ・ボンバを核弾頭に使ったときに必須な投射重量を満たすミサイルであるように作られた。開発計画は2回の飛行の後でキャンセルされ、3段目を加えられた後で、UR-500ロケットは2011年現在でもいまだ供用中のプロトン・キャリア・ロケットとして再利用された。
派生型 > UR-700

「RD-270」も参照
UR-700はウラジーミル・チェロメイがソビエトの月ロケット発射のために設計した重量級打ち上げロケットであった。それは宇宙飛行士をLK-1宇宙船に載せたまま月へ直接運び上げることを予定していた。セルゲイ・コロリョフのN-1ロケットとソユーズ 7K-L3 / LK 着陸機が月飛行ミッションのために選定され、ついにUR-700は製図板を離れて計画段階から進むことが出来なかった。
表面的には、UR-700は、中央コア・ブロックと、それを取り巻く側方横付けブースターで構成された、良く知られるタイプのソビエト連邦で現在でも見られる打ち上げ機のデザインに見えた。しかし、従前のソ連製ロケットと明確に分ける一つの特徴があった。第一段目のエンジンは、第一段目が燃焼する間中、ストラップ・オン・ブースターの燃料タンクから、ヒドラジンと赤煙硝酸の両推進剤をクロス-フィードされていたのである。これは、ブースターが使用済みになって切り離されたとき、中央の機体はまだ燃料が満タンな状態で飛べる、そのためデッドウェイトを減少し運搬可能なペイロードを増加させるという事を意味していた。
派生型 > UR-900

UR-900は、ユニバーサルロケットの、究極の応用法であった。火星や金星といった、地球以外の他の惑星への有人飛行を成し遂げるための超重量級打ち上げロケット・ブースターであった。それ自体は設計図上の、計画段階で終わったプロジェクトとして残っている。
モール (カンタル県)

| Maurs |
| --- | --- |
  
行政
国:   フランス
地域圏 (Région):  オーヴェルニュ＝ローヌ＝アルプ地域圏
県 (département):  カンタル県
郡 (arrondissement):  オーリヤック郡
小郡 (canton):  モール小郡
INSEEコード:  15122
郵便番号:  15600
市長（任期）:  クリスティアン・ルジエール （2014年 - 2020年）
自治体間連合 (fr):  fr:Communauté de communes du Pays de Maurs
人口動態
人口:  2 166人 （2011年）
人口密度:  70人/km2
地理
座標:  北緯44度42分41秒 東経2度11分56秒﻿ / ﻿北緯44.7114度 東経2.1989度﻿ / 44.7114; 2.1989座標: 北緯44度42分41秒 東経2度11分56秒﻿ / ﻿北緯44.7114度 東経2.1989度﻿ / 44.7114; 2.1989
標高:  平均:m 最低:237 m 最高:551 m
面積:  30.84km2
 Maurs
テンプレートを表示
モール （Maurs）は、フランス、オーヴェルニュ＝ローヌ＝アルプ地域圏、カンタル県のコミューン。モール＝ラ＝ジョリー（Maurs-la-Jolie）とも呼ばれる。
地理

モールはランス川沿いの中央高地に位置し、アヴェロン県とロット県に挟まれている。
歴史

モールの名に初めて言及されるのは941年であり、カンタル最古の町のひとつである。町が誕生するのに先立って、修道院が当時あった。モールは1260年にボンヌ・ヴィル（Bonne Ville）となった。聖王ルイによって授けられたこの称号は、モールが自治体とともにあることを示していた。中世の間を通じて多くの領主間の競争関係の対象となったことが、町の重要性を実証する。
ずんぐりとした鐘楼の周囲にぴったりと寄り添う、旧市街はまさに円状の形状で、城壁を維持している。1774年に埋め立てられた堀は現在の大通りになった。
史跡

サン・シュルピス教会 - 10世紀にモールにあったベネディクト会派の小修道院は、オーリヤックのサン・ジェロー修道院の傘下にあった。1065年から1080年の間にロマネスク様式の教会に建て替えられた。百年戦争時代、イングランドとガスコーニュの傭兵団に教会は破壊された。完全に再建されたのは14世紀終わりである。
人口統計

| 1962年 | 1968年 | 1975年 | 1982年 | 1990年 | 1999年 | 2006年 | 2011年 |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- |
| 2485 | 2535 | 2566 | 2426 | 2350 | 2253 | 2282 | 2166 |
参照元:1999年までEHESS、2004年以降INSEE
姉妹都市

ロス・アルコス、スペイン
サン・シュルピス教会
鬼越 (市川市)

| 鬼越 |
| --- | --- |
 町丁
 京成電鉄鬼越駅
 鬼越鬼越の位置
 北緯35度43分10.88秒 東経139度56分15.14秒﻿ / ﻿北緯35.7196889度 東経139.9375389度﻿ / 35.7196889; 139.9375389
国:   日本
都道府県:   千葉県
市町村:   市川市
人口（2017年（平成29年）9月30日現在）
 • 合計:  3,016人
等時帯:  UTC+9 (日本標準時)
郵便番号:  272-0022
市外局番:  047
ナンバープレート:  市川
鬼越（おにごえ）は千葉県市川市の地名。現行行政地名は鬼越一丁目及び鬼越二丁目。郵便番号は272-0022。
地理

市川市中東部に位置し船橋市との市境に近い場所にある。東は高石神、西は八幡、南は鬼高、北は北方と接している。市川市内でも狭小な町域を持ち、町域に隣接してJR総武線、中部に国道14号（千葉街道）、京成本線が通る。また、町域の西端に浦安鎌ヶ谷線、近くに真間川が流れる。町域の東端に千葉県道59号市川印西線が通る。一丁目に京成電鉄本線鬼越駅、二丁目に市川鬼越郵便局がある。
歴史 > 地名の由来

「鬼越（おにごえ）」は鬼が出没するので鬼子居（おにごい）と呼ばれ、「高石神（たかいしがみ）」は石器時代の遺物・石棒を祭っている高石神社に由来する。 「鬼高（おにたか）」はこの鬼越に高石神の飛び地が多く混在していた地区で、大正8年の区画整理後両方の頭文字を地名にした。
歴史 > 沿革

1869年（明治2年） - 葛飾県葛飾郡鬼越村となる。
1871年（明治4年） - 廃藩置県、県の統合により印旛県葛飾郡鬼越村となる。
1873年（明治6年） - 県の統合及び、郡の分割により千葉県東葛飾郡鬼越村となる。
1889年（明治22年） - 東葛飾郡中山村、若宮村、北方村、高石神村と合併し、東葛飾郡中山村大字鬼越となる。
1924年（大正13年）8月10日 - 中山村が町制施行。東葛飾郡中山町大字鬼越となる。
1934年（昭和9年）11月3日 - 市川町、八幡町、国分村と合併、市制施行。市川市大字鬼越となる。
1951年（昭和26年）12月1日 - 市内の大字を町に変更。それに伴い、市川市鬼越町一丁目・二丁目となる。
1969年（昭和44年）9月1日 - 住居表示施行。丁域を再編し、市川市鬼越一丁目・二丁目となる。
町名の変遷

| 実施後 | 実施年月日 | 実施前（各町名ともその一部） |
| --- | --- | --- |
| 鬼越一丁目 | 昭和44年9月1日 | 鬼越町 |
| 鬼越二丁目 | 昭和44年9月1日 | 鬼越町 |
世帯数と人口

2017年（平成29年）9月30日現在の世帯数と人口は以下の通りである。
| 丁目 | 世帯数 | 人口 |
| --- | --- | --- |
| 鬼越一丁目 | 743世帯 | 1,463人 |
| 鬼越二丁目 | 879世帯 | 1,553人 |
| 計 | 1,622世帯 | 3,016人 |
小・中学校の学区

市立小・中学校に通う場合、学区は以下の通りとなる。
| 丁目 | 番地 | 小学校 | 中学校 |
| --- | --- | --- | --- |
| 鬼越一丁目 | 19～28番 | 市川市立中山小学校 | 市川市立第四中学校 |
| 鬼越一丁目 | 1～18番 | 市川市立鬼高小学校 | 市川市立第六中学校 |
| 鬼越二丁目 | 全域 | 市川市立鬼高小学校 | 市川市立第六中学校 |
交通

京成本線鬼越駅
施設

市川鬼越郵便局
市川水道センター
市川市 鬼越・鬼高地域ふれあい館
神明寺
常開寺
鬼越霊園
天理教 本雄橋分教会
坪井玄道生誕の地
真間川沿い桜並木
鬼越霊園
ラブスイーツ プチモン・コレクション

『ラブスイーツ プチモン♥コレクション』は、『プレコミックブンブン』で連載されていた小鳩まりの漫画作品。内容は全種類のプチモンを集めてグランド・パティシエになるというもの。
内容

パティシエが最も尊いとされる世界でパティシエ達は“スイーツプチモンスター”、略してプチモンを操りスイーツを作る。3年生になったエルシーは、全種類のプチモンをコレクトするため旅に出る。
内容 > 勝負方法

お互いにプチモンを呼び出し、スイーツを出し合う。
順番にスイーツをグレードアップさせていく。
どちらかのプチモンが、スイーツの魅力に耐え切れずに相手のスイーツを食べてしまったら、勝負終了。スイーツを食べてしまったプチモンの負けとなる。
マーカス理論

マーカス理論（英語: Marcus theory）は、ある化合物から別の化合物に電子が移動する反応の速度（電子移動速度）を記述するための理論である。
ルドルフ・A・マーカスにより1956年から研究が進められた。
電子が移る元となる化合物を電子ドナー、電子が移る先の化合物を電子アクセプターと呼ぶ。
元々は、例えば Fe2+/Fe3+ イオンのような電荷のみが異る化学種の間での構造変化を伴わない電子の移動（外圏型電子移動反応（英語版））に取り組むために定式化されたものである。後に溶媒和距離や配位数の変化による効果が伴う（Fe(H2O)2+ と Fe(H2O)3+ では Fe-O 距離が異る）内圏型電子移動反応（英語版）の寄与を取り込めるよう拡張された。
化学結合の形成および開裂を伴わない電子移動において、マーカス理論は、構造変化を伴う化学反応に対して導出されたアイリングの遷移状態理論に取って代わる理論である。これら二つの理論は同じ指数関数型の反応速度式を与える。しかし、アイリングの理論では反応過程が進むにつれて反応相手と強く結びついて構造の決まった活性錯体が生じるのに対して、マーカス理論では反応相手との結び付きは弱いままにとどまり、それぞれの個別性が保たれる。熱的に誘起される溶媒（外圏型）もしくは溶媒和鞘や配位子（内圏型）などの環境の再配向により、構造的に安定な構造が電子の飛び移り以前に、独立して実現される。
元々の外圏型電子移動反応向けの古典的マーカス理論により、溶媒の重要性が実証され、溶媒の分極特性と反応物のサイズ、酸化還元反応にともなうギブズエネルギー変化 ΔG0 から、活性化ギブズエネルギーを計算できるようになった。マーカス理論から得られる最も驚くべき結論は、発エルゴン性が高くなるにつれて通常は速くなるはずの反応速度が、逆に遅くなる「逆転領域」が ΔG0 が負に大きい領域に存在するということである。30年にわたる逆転領域の探索が行われ、実験的に疑いの余地なく電子移動反応速度が遅くなることが実証されたのは1984年のことである。
マーカスは1992年、この理論を確立した功績に対してノーベル化学賞を受賞した。マーカス理論は、光合成や腐蝕、ある種の化学発光やいくつかの型の太陽電池その他、数々の化学的・生物学的に重要な反応の説明に用いられている。内圏型や外圏型反応に加えて、不均一電子移動反応を扱うための拡張も成されている。
一電子酸化還元反応

化学反応により、分子中の原子団もしくは錯体中の配位子が置換されたり、原子団もしくは配位子が脱離したり、分子内あるいは錯体内で転移したりすることがある。しかし、電子移動反応では単に電荷が反応物間で交換されるだけのこともあり、この酸化還元反応は結合の形成や開裂を伴うことがなく、イオンや遷移金属錯イオンの無機化学において、非常に単純に見える。このような反応は、しばしば明確な色の変化をともなう。例えば遷移金属錯イオンではこの現象が良く知られているが、有機分子でも電子の授受により色を変えるものが、例えば電子を受けとると青になるためメチルビオローゲンの別名がある除草剤のパラコート (N,N-ジメチル-4,4'-ビピリジニウムジクロリド) など、いくつか知られている。この型の電子移動反応の理論化をマーカスは行った。ここから先は議論の推移とその結果を示す。数学的な発展と詳細については、原著論文を参照されたい。
酸化還元反応では、電子ドナー D と電子アクセプター A が対になって反応を起こす。反応が起きるためには、D と A が互いに拡散しあう必要がある。これらは前駆錯体、通常は速度論的で不安定な、溶媒和遭遇錯体を形成し、さらに電子移動反応により後続錯体に変換され、最終的に拡散により解離する。したがって、一電子電子移動反応は次のように書ける。
（D および A が既に帯電している場合もある。）ここで、k12, k21 および k30 は拡散定数、 k23 および k32 は活性化反応の反応速度定数である。全反応は拡散律速（電子移動反応が拡散より早く、全ての遭遇錯体が反応を起こす）の場合も、活性化律速（「会合の平衡」が起こっており、電子移動反応は遅く後続錯体の解離は速い）の場合もある。
外圏型電子移動

酸化還元反応は極性溶媒中で起こりやすい。このとき、ドナーとアクセプターは溶媒和殻を持っており、前駆錯体および後続錯体も溶媒和している。溶媒和殻中の最近接原子もしくは錯体中の配位子は強く結び付いており、「内圏」を構成する。これらが参加するような反応は内圏酸化還元反応と呼ばれる。遊離溶媒分子は「外圏」を構成する。外圏酸化還元反応では内圏は変化せず、結合は形成も解離もしない。
マーカスが初めて気付いたのは、酸化還元反応、より正確にいうと外圏型一電子酸化還元反応の性質と活性化ギブズエネルギーの大きさに関する溶媒の役割であった。彼は二つの基礎的論文を発表している。これら二つの論文に示されているアイデアが、マーカスが後に達成するさらなる業績にもかかわらず、マーカス理論と呼ばれることが多い。ここからは、これら二つの論文のアイデアの発展と結果について概説する。数学や詳細については原著論文を参照されたい。
問題

外圏型酸化還元反応では結合の形成も開裂も起こらず、電子移動のみが起こる。特に単純な例は Fe2+/Fe3+ 還元反応で、FeSO4 と Fe2(SO4)3 の両方を含む水溶液内で常に自己交換反応が起こっていることが知られている（もちろん、両方向の反応速度は測定可能で等しく、反応ギブズエネルギー ΔG0 = 0 が満たされる）。
反応速度の温度依存性から、活性化エネルギーが決定されるが、この活性化エネルギーは反応ダイアグラム中の遷移状態のエネルギーとして解釈できる。以降、アレニウスとアイリングに従い、横軸に反応座標を取ったエネルギーダイアグラムとして描くことにする。反応座標は反応物から生成物への最小エネルギー経路を表わし、この座標上の点は中間の、結合の生成および開裂途中の距離と角度の組み合わせである。エネルギーダイアグラムの最大点が遷移状態であり、特定の原子配置により特徴づけられる。さらに、アイリングの遷移状態理論では、非常に特異的な原子核座標の変化は、この最大点を越えることが原因であり、したがってこの方向に向かう振動は並進移動として扱うことができるとされる。
外圏型電子移動反応の場合、そのような反応経路は存在し得ないが、にも関わらず活性化エネルギーが観察される。活性化律速反応の反応速度式は、アイリングの方程式と同様の指数関数型で、以下のように書ける。
\Delta G^{\ddagger }は遷移状態の生成ギブズエネルギーであり、指数関数項は遷移状態の生成確率を表わす。A には前駆錯体から後続錯体への交差が起こる確率が含まれる。
マーカス模型

電子移動反応は電荷の再配置であり、溶媒環境の影響を大きく受ける。双極子を持つ溶媒分子の場合、電荷の作る電場の向きに分子（配向分極）が再配向し、同様に分子内の原子（原子分極）や電子（電子分極）もわずかながら再配向する。この溶媒分極が活性化ギブズエネルギー（それに伴い反応速度）を決定する。
内圏型酸化還元反応とは、置換反応、脱離反応、異性化反応など構造変化を起こす反応と異なるだけでなく、原子核の移動と電荷のシフト（電荷移動（英語版）、 CT）が連続的、協奏的に起こる点でも異なる。例えば、ハロゲン化アルキルの鹸化に伴う SN2 置換反応は、ハロゲンイオンと水酸化物イオンの置換、遷移状態での活性化錯体（英語版）の構造など化学構造や立体構造が大きく変化する。それに比べると溶媒の効果は副次的でしかない。
一方の外圏型酸化還元反応は、反応物の化学構造の立体的な変化は小さく、溶媒の影響が支配的になる。ドナー分子とアクセプター分子の相互作用は弱く、両者は反応中も独自性を保っている。そのために、電子は単に「飛び移る」だけである（電子移動、ET）。電子移動速度は溶媒分子の運動よりも速いために、溶媒分子とドナーとアクセプター錯体の立体的な配置は電子移動前後で変化しない（フランク・コンドンの原理）。電子移動は量子力学的な振る舞いで起こるために、飛び移りの「最中」は系のエネルギーが不変である。
溶媒分子の配向はドナーとアクセプターの電荷分布に依存する。溶媒配置が電子移動の前後で同じかつエネルギーを普遍を満たすためには、前駆錯体と後続錯体の溶媒和構造は異るので、反応時の溶媒配置はそのどちらでも有り得ず、両者の中間にある何らかの構造でなければならない。自己交換反応の場合は対称性からいって前駆錯体と後続錯体のちょうど中間が条件を満たす。これはつまり、ドナーとアクセプターに半分ずつ電子が分布する構造が飛び移りのために正しい環境であるということを意味する。加えて、この状態においては溶媒環境による前駆錯体と後続錯体のエネルギーも等しくなる。しかし、電子は素粒子であり分割できないので、電子はドナーまたはアクセプターのどちらかに存在し、溶媒分子は平衡が成り立つように配向する。一方、「遷移状態」は電子が半分移動した結果生じる溶媒配置を要求するが、そのような移動は不可能である。このことは、実際の電荷分布と要求される溶媒分極は「平衡状態」ではありえないことを意味する。それでも、電子がドナーかアクセプターのどちらかにいたとしても溶媒が「遷移状態」に対応する配置をとることは有り得る。ただし、これにはエネルギーが必要である。この、正しい分極状態を実現するのに必要なエネルギーは溶媒の持つ熱エネルギーと熱揺動から供給される。この状態が実現すれば、電子が飛び移ることができる。正しい溶媒配向の作成と電子の飛び移りとは分離しており、非同期に起こる。したがって遷移状態のエネルギーはほとんどが溶媒の分極エネルギーとなる。
マーカス理論 > 巨視的な系: 二つの導体球

マーカスは彼の推理に基き、前述の非平衡状態の分極エネルギーを計算するために、古典的理論を開発した。熱力学によれば、そのような状態のエネルギーは、その状態への可逆的経路がわかれば決定されることが良く知られている。マーカスはそのような経路を二つの可逆帯電過程により前駆錯体から「遷移状態」を準備することより見付けることに成功した。
この理論が基く模型の本質的な4つの要素を以下に挙げる。
古典的でシンプルな静電的模型を用いた。たくさんの素電荷である電荷は一つの物体から別の物体の任意の部分に移動できる。
溶媒の分極を、分極の速い電子分極 Pe と、遅い原子分極および配向分極 Pu に分けた。
内圏（反応物+緊密に結合した溶媒分子、錯体の場合は+配位子）と外圏（遊離溶媒）を分けた。
この模型において、「遷移状態」の非平衡分極に由来する外圏エネルギーのみを計算した。静電力の影響する範囲が広く、外圏エネルギーは内圏の寄与よりもかなり大きく支配的になるためである（電気化学におけるデバイ・ヒュッケル理論（英語版）と比較されたい）。
マーカスの道具立ては、溶液中における誘電分極の理論である。任意の表面形状と体積電荷を持つ二体間の電荷移動問題を一般的な方法で解決した。自己交換反応の場合、酸化還元対（例えば Fe(H2O)3+
6 / Fe(H2O)2+
6）は、決まった距離だけ隔たり、ある量だけ帯電した二つの巨視的な導体球で置き換えることができる。これらの球の間で、ある量の電荷が可逆的にやりとりされる。
初めに、ある量の電荷移動のエネルギー WIとし、 移動する電荷の半分を二つの球が各々持っている状態の系のエネルギーを計算する。各々の電荷をドナー球から真空に移動し、アクセプター球に戻す。この電荷状態の二つの球は溶媒中に決まった電場を生じ、総溶媒分極 Pu + Pe を引き起こす。この溶媒分極が電荷と相互作用する。
二番目に、元の球に電荷を真空を経由して戻すためのエネルギー WII を計算する。ただし、原子分極および配向分極 Pu は固定したまま、電子分極 Pe のみが新しい電荷分布および固定された Pu に合わせて変化すると仮定する。この二番目のステップの後、系は電子分極は酸化還元反応の開始点に対応し、原子分極および配向分極は「遷移状態」に対応する、所望の状態となる。この状態におけるエネルギー WI + WII が、熱力学的なギブズエネルギー G である。
もちろん、この古典的模型では任意の量 Δe が移動することが可能である。であるから、非平衡状態のエネルギー、そして溶媒の分極エネルギーは Δe の関数として調べることができる。従ってマーカスは全ての溶媒分子の座標を、非常に洗練された方法でまとめ、移動した電荷量 Δe から決まる単一の溶媒分極座標 Δp に代表させた。これにより彼はエネルギーをたった二つの座標を用いて次のように表わすことができた。 G = f(Δe) この、溶媒中の二つの導体球についての結果が、次に示すマーカスの公式である。
ここで、 r1 と r2 は球の半径、R は距離、εs と εop は溶媒のそれぞれ静的誘電率と高周波（光学的）誘電率、Δe は移動した電荷の量である。G vs. Δe グラフは放物線を描く (Fig. 1)。マーカス理論では素電荷の移動 (Δe = 1) に対応する（外圏）エネルギーを再配向エネルギー λo と呼ぶ。これはすなわち、分極は素電荷の移動後のものに対応するが実際の電荷分布は移動前のものに対応するような状態における系のエネルギーである。交換方向に関しては、この系は対称である。
マーカス理論 > 微視的な系: ドナー・アクセプター対

二つの球模型を分子レベルまで縮小すると、自己交換反応において電子が任意の量移動することができず、単一電子しか移動できないという問題が発生する。しかし、分極は依然として溶媒分子の総統計集団により決定され、したがって依然として古典的に扱うことができる。つまり、分極エネルギーは量子的制限を受けない。そのため、仮定上の素電荷の分数倍の移動と逆移動による溶媒再配向エネルギーは、マーカスの公式に従って計算することができる。よって、化学的酸化還元反応における再配向に伴うギブズエネルギーは、やはりこの仮定上の移動量 Δe に対して放物線を描く。自己交換反応の場合、対称性から Δe = 0.5 となり、活性化ギブズエネルギーは ΔG(0)‡ = λo/4 となる（Fig. 1 および Fig. 2 の放物線 i と f の交点と f(0) をそれぞれ参照されたい）。
ここまでは全て物理的な話であり、これから化学が関与してくる。自己交換反応は非常に特殊な酸化還元反応であり、ほとんどの酸化還元反応は例えば次の反応のように異る化学種の間に起こるものである。
このとき、反応ギブズエネルギー ΔG0 は正（吸エルゴン性）であることも、負（発エルゴン性）であることもある。
マーカスの計算は溶媒（外圏）の静電的性質のみを用いているため、ΔG0 と λo は互いに独立でありしたがって単純に足し上げることができる。このことは、マーカスの放物線は ΔG0 が異なる場合、G vs. Δe 図において上下にずれることになる (Fig. 2)。ΔG0 は、同一のドナーに対して異るアクセプターを用意することによって実験的に変更することができる。
放物線 i  \scriptstyle {(y=x^{2})} と  \scriptstyle {f^{(0)}}  \scriptstyle {(y=(x-d)^{2})} や \scriptstyle {f_{1}} \scriptstyle {f_{3}}  \scriptstyle {(y=(x-d)^{2}+c)} との交点に関する単純な計算から、活性化ギブズエネルギーは以下の式で表されることがわかる。
これら放物線の交点は、活性化エネルギーを表わしているが、置換反応その他の反応で言われるような、系内の全ての原子核位置が固定された遷移状態のエネルギーではないことに注意が必要である。置換反応などにおける遷移状態では構造およびエネルギー条件が満たされる必要があるが、酸化還元反応ではエネルギー要件のみが満たされればよい。置換反応などにおける遷移状態の分子構造はどんな反応物の組に対しても唯一であるが、酸化還元対の場合は複数の分極環境がエネルギー条件を満たしうる。
マーカスの公式は活性化ギブズエネルギーが反応ギブズエネルギーに対して二乗で依存することを示している。反応するホスト化学種は通常、ΔG0 が負になればなるほどより速く反応することは良く知られている。多くの場合では線形な関係が見られる。マーカスの公式によると、より発エルゴン性になるにつれて反応は速くなる領域もあるが、それは ΔG0 が正か負であるにしろ絶対値が小さい領域だけである。マーカスの公式によれば、発エルゴン性の非常に高い酸化還元反応、つまり ΔG0 が負でその絶対値が λo の絶対値より大きい場合は活性化エネルギーが増加するはずであるということは驚くべきことである。この反応ギブズエネルギー領域は「マーカスの逆転領域」と呼ばれる。Fig. 2 を見れば、ΔG0 を減らしつづければ放物線 i と f の交点が上昇する、つまり活性化エネルギーが上昇することが瞭然であろう。したがって、ln k vs. ΔG0 グラフには頂点があるはずである。
ET 速度の最大値は ΔG‡ = 0 にあると期待される。このとき、Δe = 0 かつ q = 0 (Fig. 2) であり、すなわち前駆錯体の平衡状態において電子の飛び移りが起こることを示している。熱による活性化は必要なく、この反応はバリアレスとなる。逆転領域においては分極は電荷分布の言葉では、アクセプターからドナーに電荷が移動した想像しにくい状態に相当する。もちろん、実際ではこんなことは起こらない。この臨界分極を実現するのは実際の電荷ではなく、溶媒中の熱揺動である。この分極は逆転領域における電荷移動には必要なもので、他のどんな分極とも同様に、いくらかの確率で実現しうる。電子はそれが実現するのを待って飛び移るのである。
内圏型電子移動

外圏模型では、ドナー・アクセプターおよびそれらに強く結び付いた溶媒和殻、もしくは錯体における配位子は剛構造を形成していると考えられ、電子移動反応の過程において変化しない。しかし、内圏における距離はドナーおよびアクセプターの電荷に依存する。例えば、錯体の電荷が異なれば中心イオン-配位子間距離も異なる。そして、再びフランク・コンドンの原理に従い、電子移動が起こるためには前駆錯体と後続錯体とが同一の、もちろん非常に歪んだ原子核配置を持つ必要がある。この場合、エネルギー要件は自動的に満たされる。
この内圏の場合ではアレニウスの概念が成り立ち、決まった構造の遷移状態に原子核の移動を伴う反応座標に沿って実現される。後続錯体を形成するのには原子核の移動はそれ以上必要なく、電子が移動するだけでよい。これが遷移状態理論との違いである。内圏エネルギーに対する反応座標は振動により支配され、酸化剤と還元剤とでは異なる。
自己交換系 Fe2+/Fe3+ では鉄イオンを取り囲む6つの水分子対称収縮振動のみを考えればよい。この振動をそれぞれ周波数  \nu _{D} と  \nu _{A} の調和振動子と仮定すると、力の定数 fD と fA は  f=4\pi ^{2}\nu ^{2}\mu  となり、エネルギーは以下のようになる。
ここで、q0 は平衡正規座標、 \Delta q=(q-q_{0}) は正規座標に沿った変位で、係数 3 は 6 (H2O)·½ に由来する。外圏再配向エネルギーと同様、ポテンシャルエネルギー曲線は放物線となるが、ここでは振動子の帰結である。
平衡正規座標は Fe(H2O)2+
6 と Fe(H2O)3+
6 とで異なる。 収縮振動の熱励起により、ドナーとアクセプターに共通の構造に到達しうる。つまり、そこで D と A の収縮振動のポテンシャルエネルギー曲線はそこで交差し、電子移動が起こりうる。この遷移状態のエネルギーが内圏再配向エネルギー λin である。
自己交換反応の場合、遷移状態における金属-水間の距離を計算すると以下のようになる。
ここから、内圏再配向エネルギーは次となる。
外圏再配向エネルギーと内圏再配向エネルギーが同じ二次式で表わされるのは幸運である。内圏および外圏再配向エネルギーは独立であるから、足し上げて \lambda =\lambda _{\text{in}}+\lambda _{\text{o}} とし、アレニウスの式に代入することができる。
ここで、A は電子移動の確率を、exp[-ΔGin‡/kT] は内圏遷移状態に到達する確率を、exp[-ΔGo‡/kT] は外圏再配向の確率を表わすものと見ることができる。
次のような非対称（交叉）反応の場合も、
\lambda _{in} の表式を導くことができるがより複雑になる。 これらの反応エンタルピー ΔG0 は再配向エネルギーとは独立で、鉄とコバルトの酸化還元電位の差により決まる。従って、二次形式のマーカス方程式は内圏再配向エネルギーについても成り立ち、逆転領域も予言される。 この状況は次のように描写できる。 (a) 通常領域においては始状態と終状態の両方が伸ばされた結合を持つ (b) ΔG‡ = 0 の場合は始状態の平衡配置が終状態の伸ばされた状態となる (c) 逆転領域においては始状態は縮められた結合を持ち、終状態は大きく伸ばされた結合を持つ。似たような考察は配位子が溶媒分子よりも大きいような金属錯体についても、リガンドが架橋されている多核錯体でも成り立つ。
電子の飛び移りの確率

ドナーとアクセプターの電子カップリングの強さにより、電子移動反応が断熱であるか非断熱であるかが決まる。非断熱の場合はカップリングは弱い。つまり、Fig. 3 における HAB がドナーとアクセプターの再配向エネルギーに比べて小さく、独立性が保たれる。系はある確率で前駆ポテンシャルエネルギー曲線と後続ポテンシャルエネルギー曲線に乗り移る。断熱の場合はカップリングがそれなりにあり、2 HAB のギャップはより大きく、系はより低いポテンシャルエネルギー曲線上に留まる。
マーカス理論は前述のとおり、非断熱の場合を表現している。したがって半古典ランダウ・ツェナー理論（英語版）を適用して系がポテンシャルエネルギー曲線の交差領域の一回通るごとにドナーとアクセプターの相互変換が起こる確率
を計算できる。ここで、Hif は交差領域における相互作用エネルギー、v は交差領域を系が通り抜ける速度、si と sf はそこの傾きを表わす。
これを解くことにより、次のマーカス理論の基礎方程式が得られる。
ここで、ket は電子移動反応速度定数、|HAB| は始状態と終状態の電子カップリング、λ は内圏および外圏双方を含む再配向エネルギー、 \Delta G^{\circ } は電子移動反応による総ギブズエネルギー変化（kB はボルツマン定数、T は絶対温度）である。
したがって、マーカス理論は化学反応速度についての伝統的アレニウス方程式を用いて、次の二つの方法で構築される。
活性化エネルギーの公式を再配向エネルギーと反応ギブズエネルギーというパラメータに基いて立式する。再配向エネルギーは系の構造を始状態から終座標まで電子移動を起こさずに「再配向」するのに必要なエネルギーを示す。
アレニウス方程式における頻度因子の公式を、電子移動反応の始状態と終状態との間の電子カップリング（つまり二つの状態の電子波動関数の重なり積分）に基いて立式する。
実験結果

マーカスはこの理論を 1956年に発表した。以来、この理論の証明となる逆転領域の長年にわたる精力的な探索が行なわれた。しかし、全ての実験結果は ΔG0 が減れば減るほど、拡散限界まで、つまり全ての会合が電子移動反応に繋がるまで反応速度は上がり続け、その制限は ΔG0 が負に非常に大きな値でも成り立った（レーム・ウェラー挙動）。およそ30年経って、ミラー、カルカテッラ、クロスにより、ドナーとアクセプターを剛直なスペーサーにより等距離に保った分子間電子移動反応を用いて、逆転領域は疑いの余地なく実証された (Fig.4)。
後知恵で言うならば、反応相手が電子の飛び移りに最適な位置まで自由に拡散することができるような系、すなわち ΔG‡ = 0 かつ ΔG0 = −λo を満たすような系を探せばよいと思われるかもしれない。λo は R に依存するから、λo は R が大きくなるほど、かつ放物線の開口が小さくなるほど増加する。形式的には、Fig. 2 の放物線を狭くして、放物線 f と i が頂点で交わるようにすることは常に可能である。そのとき、常に ΔG‡ = 0 が成り立ち、速度定数 k は負に非常に大きい ΔG0 では最大拡散値が常に成り立つ。しかし、この現象には例えば励起状態の関与や速度定数の低下などの別の概念もあり、いままでのところ逆転領域は測定されていない。
マーカスらはここに概説した理論よりも更に発展した理論を開発している。中でも、統計的側面や量子効果を取り入れたものがあり、化学発光や電極反応の理論に応用されている。マーカスは1992年にノーベル化学賞を受賞しており、受賞講演で彼の業績についての展望を述べている。
マーカスによる重要論文

Marcus, R.A (1956). “On the Theory of Oxidation-Reduction Reactions Involving Electron Transfer. I”. J. Chem. Phys. 24 (5):  966. Bibcode: 1956JChPh..24..966M. doi:10.1063/1.1742723.
Marcus, R.A (1956). “Electrostatic Free Energy and Other Properties of States Having Nonequilibrium Polarization. I”. J. Chem. Phys. 24 (5):  979. Bibcode: 1956JChPh..24..979M. doi:10.1063/1.1742724.
Marcus, R.A (1957). “On the Theory of Oxidation-Reduction Reactions Involving Electron Transfer. II. Applications to Data on the Rates of Isotopic Exchange Reactions”. J. Chem. Phys. 26 (4):  867. Bibcode: 1957JChPh..26..867M. doi:10.1063/1.1743423.
Marcus, R.A (1957). “On the Theory of Oxidation-Reduction Reactions Involving Electron Transfer. III. Applications to Data on the Rates of Organic Redox Reactions”. J. Chem. Phys. 26 (4):  872. Bibcode: 1957JChPh..26..872M. doi:10.1063/1.1743424.
Marcus, R.A (1960). “Exchange reactions and electron transfer reactions including isotopic exchange. Theory of oxidation-reduction reactions involving electron transfer. Part 4.—A statistical-mechanical basis for treating contributions from solvent, ligands, and inert salt”. Disc. Faraday Soc. 29:  21. doi:10.1039/df9602900021.
Marcus, R.A (1963). “On The Theory Of Oxidation--Reduction Reactions Involving Electron Transfer. V. Comparison And Properties Of Electrochemical And Chemical Rate Constants”. J. Phys. Chem. 67 (4):  853. doi:10.1021/j100798a033.
Marcus, R.A (1964). “Chemical and Electrochemical Electron-Transfer Theory”. Annu. Rev. Phys. Chem. 15 (1):  155. Bibcode: 1964ARPC...15..155M. doi:10.1146/annurev.pc.15.100164.001103.
Marcus, R.A (1965). “On the Theory of Electron-Transfer Reactions. VI. Unified Treatment for Homogeneous and Electrode Reactions”. J. Chem. Phys. 43 (2):  679. Bibcode: 1965JChPh..43..679M. doi:10.1063/1.1696792.
Marcus, R.A.; Sutin N (1985). “Electron transfers in chemistry and biology”. Biochim. Biophys. Acta 811 (3):  265. doi:10.1016/0304-4173(85)90014-X.
Fig. 1. 溶媒中の二つの導体球の外圏エネルギーを表わす放物線。放物線 i: 一つ目の電荷が二つ目に移動する、放物線 f: 二つ目の電荷が一つ目に移動する。横軸は移動する電荷の量 Δe もしくは誘起された分極 P 縦軸はギブズエネルギーを表わす。ΔG(0)‡ = λo/4 は Δe = 0.5 における再配向エネルギーで、自己交換反応における活性化エネルギーに相当する。
Fig. 2 異なる酸化還元反応に対するマーカス放物線: f1 は正の ΔG0 に、f(0) は自己交換反応における ΔG0 = 0 に(破線)、 f2 穏やかに負の ΔG0 に（ΔG‡ = 0 が満たされる様に選んである）、そして f3 大きく負の ΔG0 に対応する。活性化ギブズエネルギー ΔG‡ は f1 (b1) から f(0) (a) を通って f2 (0) までは減少し、そして再び増加して f3 に至る（「マーカスの逆転領域」）。
Fig. 3 内圏および外圏再配向を含む電子移動エネルギーダイアグラム: 縦軸はギブズエネルギー、横軸は「反応座標」すなわち（溶媒再配向を含む）全ての原子核の動きを代表する単純化された軸である。
Fig.4. パルス放射分解によりアニオン化したビフェニル化学種をドナーとして、ステロイド化学種を剛直なスペーサーとして、いくつかの芳香族炭化水素 (1−3) およびキノン (4−8) をアクセプターとして反応させた際のマーカス挙動
モーフィン

| モーフィン |
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 マーク・サンドマン（1997年）
基本情報
出身地:   アメリカ合衆国 マサチューセッツ州ケンブリッジ
ジャンル:  オルタナティヴ・ロック
活動期間:  1989年 - 1999年
レーベル:  Rykodisc, DreamWorks
モーフィン（Morphine）は、アメリカのロックバンド。1989年にニューイングランドで結成され、5枚のアルバムを発表した後の1999年に解散した。