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新開池
歴史・概要

太古の昔、かつて大阪湾は現在の大阪平野の奥深くにまで入り込んでいた。しかし淀川水系や大和川水系から流される大量の土砂により次第に縮小し、淡水湖化して河内湖に、さらに縮小して中世には北東側に深野池（ふこうのいけ）・南西側に新開池という二つの大きな池となっていた。
北から流れてくる寝屋川は深野池に注ぎ、南から流れてくる恩智川と吉田川は深野池に、菱江川が新開池にという流れであった。これらの水は新開池の西端の徳庵から放流され南西の放出に向けて流れ、そこで大和川の二つの主流である長瀬川と楠根川が合流する形であった。これでは当然水量が多く、この付近では洪水が頻繁に起きていた。特に、新開池の出口である徳庵では河川によって運ばれてきた砂が堆積し、よく洪水が起こっていた。そのため、明暦元年（1655年）に吉田川、恩智川、寝屋川筋四十二ヶ村の申し立てによって徳庵から西の今福までまっすぐの運河が掘られることとなった。これが徳庵井路（現、寝屋川の一部）である。寛文元年（1661年）には新開池の中に堤を作って六郷井路の水路を開削させ、まもなくその北側にも同じように五箇井路を開削している。
中甚兵衛らの尽力により、宝永元年（1704年）に大和川の付け替え工事が行われた。その結果、深野池や新開池の水量が減少し、開墾が行える下地が作られた。宝永2年（1705年）、大和屋六兵衛と庄屋長兵衛が落札した開発利権を鴻池善右衛門宗利が譲り受け、伊勢から農民を入植させて開墾が行われ、鴻池新田として開発された。大和川付け替え工事でできた数ある新田の中でも最大の開発面積（約119ヘクタール）だった。
村高は「天保郷帳」・「旧高旧領」共に1706石余。
地理

安田（大阪市鶴見区）
今津（大阪市鶴見区）
稲田（東大阪市）
新庄（東大阪市）
箕輪（東大阪市）
加納（東大阪市）
灰塚（大東市）
諸福（大東市）
を囲む範囲内がかつての新開池のあった場所。
17世紀の摂津河内国絵図
川違え以前の新開池
1987年のドイツツーリングカー選手権

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1987年のドイツツーリングカー選手権 
| 前年: | 1986 | 翌年: | 1988 |
1987年のドイツツーリングカー選手権は、ドイツツーリングカー選手権の4回目のシーズンである。3月29日のホッケンハイムリンクで開幕し、8月23日のザルツブルクリンクまで全10戦でタイトルが争われた。BMW M3をドライブするエリック・ヴァン・デ・ポールは1勝も挙げることは無かったが、タイトルを獲得した。
1987年の開催スケジュールと勝者

| 開催日 | レース | サーキット | 走行距離 | 優勝ドライバー | 車両 |
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| 3月29日 | Sportwagen-Festival |  ホッケンハイムリンク | 40 x 2,634 km = 105,360 km |  ハラルド・グロース |  BMW M3 |
| 4月12日 | Bergischer Lowe |  ゾルダー・サーキット | 24 x 4,192 km = 100,608 km |  マルク・ヘッセル |  BMW M3 |
| 4月26日 | Eifelrennen |  ニュルブルクリンク | 25 x 4,542 km = 113,550 km |  マヌエル・ロイター |  Ford Sierra XR4 Ti |
| 5月10日 | Avus-Rennen |  アヴス | 13 x 8,110 km = 105,430 km |  フランク・ビエラ |  Ford Sierra XR4 Ti |
| 5月31日 | Flugplatzrennen Mainz-Finthen |  マインツ・フィンテン | 45 x 2,250 km = 101,250 km |  マヌエル・ロイター |  Ford Sierra XR4 Ti |
| 6月28日 | 200 Meilen von Nurnberg |  ノリスリンク | 44 x 2,300 km = 101,200 km |  オラフ・マンタイ |  BMW M3 |
| 7月12日 | Groser Preis der Tourenwagen |  ニュルブルクリンク | 23 x 4,542 km = 104,466 km |  クラウス・ルドヴィック1 |  Ford Sierra XR4 Ti |
| 8月2日 | Flugplatzrennen Wunstorf |  ヴンストルフ | 20 x 5,050 km = 101,000 km |  ハラルド・グロース |  BMW M3 |
| 8月9日 | Flugplatzrennen Diepholz |  ディープホルツ | 40 x 2,600 km = 104,000 km |  ファビアン・ジロー |  BMW M3 |
| 8月23日 | Alpentrophae Salzburgring |  ザルツブルクリンク | 25 x 4,225 km = 105,625 km |  アルミン・ハーネ |  Ford Sierra Cosworth |

1 クラウス・ルドヴィックはゲストドライバーのためポイントは得られなかった。
作用 (物理学)

物理学における作用（さよう、英: action）は、物理系の動力学的な性質を示すもので、数学的には経路を引数にとる実数値の汎関数として表現される。一般には、異なる経路に対する作用は異なる値を持つ。古典力学においては、作用の停留点における経路が実現される。この法則を最小作用の原理と呼ぶ。
作用は、エネルギーと時間の積の次元を持つ。従って、国際単位系 (SI) では、作用の単位はジュール秒 (J⋅s) となる。作用の次元を持つ物理定数としてプランク定数がある。そのため、プランク定数は作用の物理的に普遍な単位としてしばしば用いられる。なお、作用と同じ次元の物理量として角運動量がある。
物理学において「作用」という言葉は様々な意味で用いられる。たとえば作用・反作用の法則や近接作用論・遠隔作用論の中で論じられる「作用」とは物体に及ぼされる力を指す。本項では力の意味での作用ではなく、解析力学におけるラグランジアンの積分としての作用についてを述べる。
概要

物理法則は微分方程式として表されることが多い。時間に関する微分方程式は、位置や運動量といった時間に対して連続な物理量がどのように変化するかを記述する。それぞれの状況に対応して、微分方程式に初期条件を含む境界条件が与えられ、与えられた境界条件から得られる微分方程式の解は、それぞれの状況に対する系の振る舞いを決定する。微分方程式の解は、境界条件によって定められる時間領域および空間領域のすべての点に対して、粒子の位置や運動量を決定する関数として得られる。
運動方程式を見つけるための異なるアプローチがある。古典力学では、系が実際に辿る経路はその経路の作用が停留値（大抵は最小値）をとるものに限ると仮定される。つまり、古典力学において作用は最小作用の原理（厳密には「停留作用の原理」と呼ぶべきだろう）を満たす。最小作用の原理は変分原理の一種であり、作用の第一変分が 0 となる経路として古典的経路を定める。作用は積分の形で定義され、これを作用積分（さようせきぶん、英: action integral）と呼ぶ。系の古典的運動方程式は、作用積分を最小化する必要条件として、作用積分の境界条件を除いた形で得られる。
この単純な原理は、物理へ深い洞察をもたらす現代理論物理学での重要な概念である。
微分方程式による表現と変分原理による表現の二つのアプローチが互いに等価であることは、ハミルトンの原理（英語版）から導かれる。ハミルトンの原理は任意の系の運動方程式である微分方程式は等価な積分方程式として再定式化することができることを言っている。これは、単に単一粒子の運動に留まらず、電磁場や重力場のような古典場の理論にも適用できる。ハミルトンの原理はまた、量子力学や場の量子論への拡張、特に経路積分の定式化に用いられる。量子系の可能なすべての経路に対して、それぞれの経路の確率振幅がその経路の作用積分によって決定される。
歴史

作用は概念の発達とともに様々な方法で定義された。
ゴットフリート・ライプニッツ、ヨハン・ベルヌーイ、ピエール・ルイ・モーペルテュイらは、光の作用を光の速度やその逆数の経路の長さに沿った積分として定義した。
レオンハルト・オイラー（そしておそらくはライプニッツも）物質の粒子の作用を、粒子が辿る空間上の経路にそった粒子の速度の積分として定義した。
モーペルテュイは互いに矛盾するいくつかのアド・ホックな作用の定義を用いた。モーペルテュイは自身の論文（英文訳）の中で、作用をポテンシャルエネルギーとして定義したり、仮想的な運動エネルギーとして定義したり、またはそれらの組み合わせとして定義している。これらの異なる作用の定義は、粒子の衝突に関して運動量保存則を保証するように導入されている。
数学的定義

系が辿る実際の時間発展の経路は、作用の停留点（通常は最小点）に対応する。作用の停留点は作用積分に対する変分により与えられる。
作用には異なるいくつかの定義があり、それらは物理学で一般的に使われている。
よく使われる作用の定義は、ラグランジアンの時間積分として与えられる。しかし、場の作用に対しては、ラグランジアンではなくラグランジアン密度に対する積分として定義され、空間と時間の両方の積分として定義される。いくつかの特別な場合において、作用は時間をパラメターとした系の辿る経路に沿った積分に置き換えられる。例えば粒子系の時間発展に関して、作用積分はそれぞれの粒子が辿る経路に束縛されるため、作用積分は時間をパラメターとする粒子の軌跡の積分となる。
典型的な作用は、初期時刻 ti と終端時刻 tf の間で系が辿る経路に沿った時間積分として表現されるものである。
右辺の被積分関数 L はラグランジアンと呼ばれる。作用積分が well-defined であるためには、ラグランジアンに与えられる軌跡は時間と空間の両方について有界である必要がある。
数学的定義 > 作用汎関数

最も一般的には、時間と（場の作用に関しては）空間の関数に対するスカラー値の汎関数  {\mathcal {S}} を作用と呼ぶ。
古典力学において、作用汎関数に与えられる関数は初期時刻 ti と終端時刻 tf の間の系の経路 q(t) である。ここで q は一般化座標である。作用  {\mathcal {S}}[{\boldsymbol {q}}(t)] は初期時刻 ti と終端時刻 tf の間のラグランジアン L の時間積分
として定義される。
また上記の定義に加え補助的な境界条件として、初期時刻および終端時刻における系の一般化座標 q(t) はそれぞれ q(ti) = qi, q(tf) = qf と固定される。最小作用の原理に従えば、実現される経路 qtrue(t) は作用  {\mathcal {S}}[{\boldsymbol {q}}(t)] の停留点（最小点、最大点、もしくは鞍点）である。上記の作用に対する最小作用の原理は、ラグランジュ力学における運動方程式、すなわちオイラー＝ラグランジュ方程式を与える。
数学的定義 > 簡約された作用

簡約された作用（かんやくされたさよう、英: abbreviated action）は、一般に  {\mathcal {S}}_{0} と表される汎関数である。簡約された作用は、ラグランジアン（およびハミルトニアン）が時間に陽に依存しない作用に対して、作用の時間に関する項を除いたものとして定義される。
例えば、惑星の軌道は楕円であり、一様な重力場の中の物体の経路は放物線である。どちらの場合も、経路の形は物体が通過する速さには依存しない。簡約された作用  {\mathcal {S}}_{0} は、一般化座標系の中の経路に沿った一般化運動量の積分として定義される。
モーペルテュイの原理に従うと、実現される経路は、簡約された作用  {\mathcal {S}}_{0} が停留となる経路である。
数学的定義 > ハミルトンの主関数

詳細は「ハミルトンの主関数」を参照
ハミルトンの主関数はハミルトン・ヤコビ方程式により定義される。ハミルトン・ヤコビ方程式は古典力学の別の定式化となっている。通常、ハミルトンの主関数は S と表される。この記法は、ハミルトンの主関数 S と作用汎関数  {\mathcal {S}} を同一視できることによる。作用汎関数  {\mathcal {S}} の積分の初期時刻 ti と経路の始点 qi、および終端時刻 tf と経路の終点 qf を変数と見なせば、ハミルトンの主関数はそれらを独立変数とする関数となる。言い換えれば、ハミルトンの主関数 S はラグランジアンの時間に関する不定積分（不定積分）である。
数学的定義 > ハミルトンの特性関数

全エネルギー E が保存される場合、ハミルトン・ヤコビ方程式は、一般化座標の関数と時間の関数の和の形に変数分離することができる。
時間に依存しない関数 W(q1, q2 ..., qN) をハミルトンの特性関数（ハミルトンのとくせいかんすう、英: Hamilton's characteristic function）と呼ぶ。
特性関数の物理的重要性は、時間に関する全微分から明らかにされる。
特性関数の全微分を改めて積分すると
となり、特性関数が定数を除き簡約された作用に一致することが分かる。
数学的定義 > ハミルトン・ヤコビ方程式の他の解

エネルギー保存則が成り立つ系について時間の関数を分離できたように、特別な場合にはハミルトン・ヤコビ方程式の解は変数分離形となる。ある独立変数についてハミルトンの主関数が変数分離できた場合、その変数分離された項 Sk(qk) もまた「作用」と呼ばれることがある。
数学的定義 > 一般化座標の作用

詳細は「」を参照
作用・角変数座標系（英語版）の正準変数 Jk は、一般化運動量の相空間の閉経路上の積分を積分として定義される。
正準変数 Jk は回転や振動の運動に対応している。
変数 Jk を一般化座標 qk の作用変数 (action) と呼び、正準変数 Jk の共役 wk をその作用変数に対する角変数 (angle) と呼ぶ。作用変数を決定する積分に含まれるのは一般化座標の一成分 qk だけであり、簡約された作用の中の被積分関数のドット積とは異なる。作用変数 Jk は、qk が閉経路の上を動く場合の Sk(qk) の変化量に等しい。大抵の系において、Jk は一定ないし変化が非常に緩やかであるため、作用変数 Jk は摂動計算や断熱不変量の決定によく用いられる。
数学的定義 > ハミルトンフローの作用

自然1-形式（英語版）を参照。
作用積分のオイラー＝ラグランジュ方程式

作用汎関数の節でも触れたが、一般化座標の時間発展の小さな摂動の下で作用積分が停留点を持つという要請は、変分法を用いて与えられる一連の微分方程式（つまりオイラー＝ラグランジュ方程式）と同値である。このことを一般化座標が一変数 x の場合を例に取って説明する。多変数への拡張は一変数での議論をそのまま適用すればよい。
ハミルトンの原理（英語版）を受け入れるならば、作用積分の被積分関数であるラグランジアン L は、座標 x(t) とその時間微分 dx(t)/dt にのみ依存するか、あるいは問題によって、それらに加えて時刻 t に陽に依存する。このラグランジアンに対する作用積分は次のように書き表わすことができる。
ここで、運動の初期時刻 ti と終端時刻 tf、および初期位置 xi = x(ti) と終端位置 xf = x(tf) はあらかじめ固定しておく。
xtrue(t) を求める真の時間発展とし、その摂動バージョンを xper(t) とする。ただし摂動バージョンの端点は真の時間発展に一致するものとし、xper(ti) = xi かつ xper(tf) = xf なるものを選ぶ。同時刻における2つの時間発展の差
はすべての時刻において充分小さいものとする。摂動に関する仮定から、時間発展の両端においてこの差分は正確に 0 に等しい。
作用積分の変分
について、作用の差はラグランジアンの差の積分に置き換えられる。
摂動された時間発展 xper を真の時間発展と摂動項の和 xtrue + ε に置き換えれば、摂動項は無限小量と見なせることを仮定しているため、ラグランジアンを摂動項に関する一次展開に書き直すことができる。したがって作用積分の変分は
と計算できる。最後の項を部分積分し、境界条件 ε(ti) = ε(tf) = 0 を適用すれば、次の等式が得られる：
作用  {\mathcal {S}} が停留点を持つという要請は、真の時間発展の周りのすべての可能な摂動はその一次変化がゼロである、という要請を暗に含んでいる（停留作用の原理）。
この停留作用の原理は、ラグランジアンが以下のオイラー＝ラグランジュ方程式を満たす場合にのみ成り立つ。
作用の変分に関する議論は汎関数微分によって表現することもできる。オイラー＝ラグランジュ方程式が成立するなら、作用積分の汎関数微分が恒等的にゼロである：
オイラー＝ラグランジュ方程式に現れる量 ∂L/∂·x は、座標 x の共役運動量 (conjugate momentum) と呼ばれる。オイラー＝ラグランジュ方程式に関する重要な結果として、ラグランジアン L が陽に座標 x を含まない場合、すなわち
が成り立つ場合、対応する共役運動量は時間によらず一定である。
この場合の x は巡回的 (cyclic) な座標と呼ばれ、その共役運動量は保存される。
作用積分のオイラー＝ラグランジュ方程式 > 極座標での自由粒子

簡単な問題を例にとり、オイラー＝ラグランジュ方程式を通じて作用原理を用いることの利点を示す。ユークリッド空間上の直線を自由粒子（質量 m, 速度 v とする）が運動をしているとする。この運動をオイラー＝ラグランジュ方程式を用いて極座標の形式に書き直すことを考えよう。ポテンシャルがない場合、ラグラジアンは単純に運動エネルギーに等しく、直交座標 (x, y) では、
となる。ドットは曲線の媒介変数（通常は時刻 t に対応する）に関する微分を表す。
一方で極座標 (r, φ) によってラグランジアンを書き直せば
となる。各成分 r と φ に関するオイラー＝ラグランジュ方程式は、それぞれ、
となる。
これらの 2つの方程式の解は、初期条件として決まる定数 a, b, c, d に対し、
により与えられる。この解は等速直線運動を表わしており、自由粒子が実際に等速直線運動することと整合する。
作用原理

詳細は「最小作用の原理」を参照
作用原理 > 古典場

「アインシュタイン・ヒルベルトの作用」も参照
粒子の運動方程式に対する作用原理を拡張して、電磁場や重力場のような、場の運動方程式を与える作用原理を考えることができる。
アインシュタイン方程式はアインシュタイン・ヒルベルトの作用に変分原理を適用することで得られる。
重力場中の物体の世界線は、作用原理によって決定できる。自由落下する物体の世界線は測地線である。
作用原理 > 保存則

詳細は「保存則」を参照
ある物理的な対称性の意味を、作用原理と作用原理から導かれるオイラー＝ラグランジュ方程式の中に見出すことができる。ネーターの定理はその一つの例であり、物理系の連続対称性（英語版）にはそれと一対一に対応する保存則があることを示す。この対称性と保存則の対応関係は、作用原理を前提としている。
作用原理 > 量子力学と場の量子論

詳細は「量子力学」および「場の量子論」を参照
量子力学では、系は作用の停留点にある経路のみに従うのではなく、全ての可能な経路に対する作用がその系の振る舞いに寄与する。個々の経路の作用は経路積分中に現れ、その経路に対する確率振幅を与える。
作用原理は、古典力学におけるニュートンの法則と等価であるにもかかわらず、理論の一般化に適しており、現代物理学においても重要な役割を果たしている。
マクスウェル方程式も停留作用の条件として導出することができる。
作用原理 > 単一の相対論的粒子

詳細は「相対論」を参照
相対論効果が重要なとき、固有時間によりパラメトライズされる世界線を動く質量が m の点粒子の作用は、
で表される。
替わって、粒子の座標時刻 t によりパラメトライズされていて、座標時刻が t1 から t2 の幅を持っていると、作用は、
となる。ここにラグランジアンは、
である。
作用原理 > 一般化

作用原理はさらに一般化することができる。例えば、作用は非局所作用（英語版）(英: nonlocal actions)を考慮すれば積分である必要はない。配位空間は、非可換幾何のような決まった特徴を持った関数空間である必要もない。しかし、これらの数学的な拡張に対して、実験に基づく物理的基礎は未だ確立されていない。
参照項目

変分
汎関数微分
汎関数積分（英語版）
ハミルトン力学
ラグランジアン
ラグランジュ力学
測度 (物理学)（英語版）
ネーターの定理
経路積分
プランク定数
最小作用の原理
量子力学
エントロピー（最小作用の原理と最大確率の原理の類似物を、エントロピーの中に見ることができる）
関連書籍

注釈付きの文献リストは、エドウィン・テイラー(Edwin F. Taylor)の  や、以下のリストを参照。
Parker, C. B. (1994). Encyclopaedia of Physics (2nd ed.). McGraw Hill. ISBN 0-07-051400-3
Abers, E. (2004). Quantum Mechanics. Pearson Ed., Addison Wesley, Prentice Hall Inc. ISBN 978-0-13-146100-0
Hand, L. N.; Finch, J. D. (2008). Analytical Mechanics. Cambridge University Press. ISBN 978-0-521-57572-0
Lerner, R.G.; Trigg, G.L. (1991). Encyclopaedia of Physics (2nd ed.). VHC publishers. ISBN 0-89573-752-3
Penrose, Roger (2007). The Road to Reality. Vintage books. ISBN 0-679-77631-1
Kibble, T. W. B. (1973). Classical Mechanics. European Physics Series. U.K.: McGraw-Hill. ISBN 0-07-084018-0
Woan, G. (2010). The Cambridge Handbook of Physics Formulas. Cambridge University Press. ISBN 978-0-521-57507-2
Lanczos, Cornelius (1986). The Variational Principles of Mechanics. New York: Dover Publications. ISBN 0-486-65067-7 . この分野でしばしば引用される教科書。
Landau, L. D.; Lifshitz, E. M. (1976). Mechanics. Course of Theoretical Physics. 1 (3rd ed.). Butterworth-Heinenann. ISBN 0-7506-2896-0 . 最小作用の原理から始まる教科書。
Moore, Thomas A. (1996). “Least-Action Principle”. Macmillan Encyclopedia of Physics. 2. Simon & Schuster Macmillan. pp. 840 – 842. ISBN 0-02-897359-3. OCLC 35269891
Gerald Jay Sussman and Jack Wisdom, Structure and Interpretation of Classical Mechanics (MIT Press, 2001). Begins with the principle of least action, uses modern mathematical notation, and checks the clarity and consistency of procedures by programming them in computer language.
Dare A. Wells, Lagrangian Dynamics, Schaum's Outline Series (McGraw-Hill, 1967) ISBN 0-07-069258-0, A 350 page comprehensive "outline" of the subject.
Robert Weinstock, Calculus of Variations, with Applications to Physics and Engineering (Dover Publications, 1974). ISBN 0-486-63069-2.  An oldie but goodie, with the formalism carefully defined before use in physics and engineering.
Wolfgang Yourgrau and Stanley Mandelstam, Variational Principles in Dynamics and Quantum Theory (Dover Publications, 1979). A nice treatment that does not avoid the philosophical implications of the theory and lauds the Feynman treatment of quantum mechanics that reduces to the principle of least action in the limit of large mass.
Edwin F. Taylor's page
Principle of least action interactive Excellent interactive explanation/webpage
ランダウ, レフ、リフシッツ, エフゲニー『力学』広重, 徹、水戸, 巌（訳）（増補第3版）、東京図書〈理論物理学教程〉、1974年10月1日。ISBN 978-4-489-01160-3。
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典拠管理データベース: 国立図書館 :  ドイツ
セリア・クアンサ

セリア・クアンサ（Celia Quansah、1995年10月25日 - ）は、イングランドの女子ラグビー選手。
プロフィール

イングランド・トゥイッケナム出身。
ポジションはウィング(WTB)。
身長 175cm、体重 82kg
7人制イングランド代表に選ばれたことがある。
略歴

2021年、東京五輪の7人制女子イギリス代表スコッドに選ばれた。
ソンマリーヴァ・デル・ボスコ

| ソンマリーヴァ・デル・ボスコ Sommariva del Bosco> 行政 |
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国:   イタリア
州:   ピエモンテ
県／大都市:   クーネオ
CAP（郵便番号）:  12048
市外局番:  0172
ISTATコード:  004222
識別コード:  I822
分離集落:  #分離集落参照
隣接コムーネ:  #隣接コムーネ参照
気候分類:  zona E, 2624 GG
公式サイト:  リンク
人口
人口:  6,333  人 (2020-01-01)
人口密度:  178 人/km2
文化
住民の呼称:  sommarivesi
守護聖人:  Beata Vergine
祝祭日:  5月6日
地理
座標:  北緯44度46分 東経07度47分﻿ / ﻿北緯44.767度 東経7.783度﻿ / 44.767; 7.783座標: 北緯44度46分 東経07度47分﻿ / ﻿北緯44.767度 東経7.783度﻿ / 44.767; 7.783
標高:  298 (248 - 345)  m
面積:  35.57  km2
  ソンマリーヴァ・デル・ボスコの位置
  クーネオ県におけるコムーネの領域 
 ポータル イタリア
テンプレートを表示
ソンマリーヴァ・デル・ボスコ（伊: Sommariva del Bosco）は、イタリア共和国ピエモンテ州クーネオ県にある基礎自治体（コムーネ）。
地理

ピエモンテ州における位置
地理 > 位置・広がり > 地震分類

イタリアの地震リスク階級 (it) では、3 に分類される
。
行政 > 分離集落

ソンマリーヴァ・デル・ボスコには、以下の分離集落（フラツィオーネ）がある。
Agostinassi, Gabrielassi, Grangia, Maniga, Paolorio, Pessine, Ricchiardo, Tavelle
姉妹都市

Porteña、アルゼンチン 1998年
ロレタ・バルトゥセヴィチューテ

ロレタ・バルトゥセヴィチューテ＝ノレイキエネ（Loreta Bartusevičiūtė-Noreikienė、1958年8月21日 - ）は、リトアニアのバレリーナ。
経歴

1958年、ヴィリニュス生まれ。1976年、ヴィリニュスM・K・チュルリョニス美術学校を卒業。1977年から1978年までレニングラードに住む。
1999年までリトアニア国立オペラ・バレエ劇場 (LNOBT) で演じ続けた。
既婚で、夫はオペラ歌手のヴィルギリユス・ノレイカ。
誠孝皇后

| 張皇后 |
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 明の皇后
 誠孝皇后張氏
在位:  永楽22年10月8日 - 洪熙元年7月8日 （1424年10月29日 - 1425年7月22日）

別称:  誠孝恭粛明徳弘仁順天啓聖昭皇后
出生:  洪武12年4月7日 （1379年4月23日）  明 帰徳府永城県
死去:  正統7年10月18日 （1442年11月20日）  明 順天府 紫禁城
埋葬:  献陵
配偶者:  洪熙帝
子女:  宣徳帝、朱瞻墉、朱瞻墡、嘉興公主
父親:  張麒（彭城侯）
母親:  彭城伯夫人仝氏
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誠孝皇后（せいこうこうごう）は、明の洪熙帝の皇后。姓は張氏。
経歴

帰徳府永城県の人。張麒と仝氏の娘。洪武28年（1395年）、燕王朱棣（後の永楽帝）の世子の朱高熾（後の洪熙帝）にとつぎ、妃（正室）となった。
永楽2年（1404年）、皇太子妃に立てられた。張氏は舅姑に孝事した。永楽帝は朱高熾を気に入らず、廃太子も検討したが、張氏のことは気に入っていたという。
洪熙帝が即位すると皇后に立てられた。張麒には彭城伯が贈られた。実子の宣徳帝が即位すると、皇太后となった。
宣徳10年（1435年）、10歳で英宗が即位すると、太皇太后となった。慎み深い態度で朝政を聴い、政務に適切な助言を与えた。賢后として名高い。正統7年（1442年）、崩じた。 誠孝恭粛明徳弘仁順天啓聖昭皇后の諡が贈られた。
中国の諸王朝では、皇太子妃から太皇太后となり、しかも血筋はいずれも後の皇室に繋がっているのは張氏ただ一人である。
子女

朱瞻基（宣徳帝）
朱瞻墉（越靖王）
朱瞻墡（襄憲王）
嘉興公主
伝記資料

『明仁宗実録』
『明宣宗実録』
『恵安伯永城張昇墓志銘』（張昇は誠孝皇后の同母兄）
| 表 話  歴明の皇后 |
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皇后:   孝慈馬皇后 / 恵帝馬皇后 / 仁孝徐皇后 / 誠孝張皇后 / 恭譲胡皇后 - 孝恭孫皇后 / 孝荘銭皇后 / 景帝汪廃后 - 粛孝杭皇后 / 憲宗呉廃后 - 孝貞王皇后 / 孝康張皇后 / 孝静夏皇后 / 孝潔陳皇后 - 世宗張廃后 - 孝烈方皇后 / 孝安陳皇后 / 孝端王皇后 / 懿安張皇后 / 愍周皇后 
追贈皇后:   孝懿李皇后 / 孝元郭皇后
東京特殊車体

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 東京特殊車体本社 （京王重機整備北野事業所）
種類:  株式会社
略称:  TOTOKU
本社所在地:   日本 〒192-0907 東京都八王子市長沼町1304-1
本店所在地:  〒151-0073 東京都渋谷区笹塚1丁目47-1
設立:  1967年（昭和42年）2月10日
業種:  輸送用機器
法人番号:  4011001016410 
事業内容:  各種特殊車両の設計および製造・販売、改造、修繕および部品販売
代表者:  代表取締役社長 西岡偉久
資本金:  4,000万円
純利益:  △3,705万2,000円 （2024年3月期）
総資産:  15億5,669万円 （2024年3月期）
決算期:  3月31日
主要株主:  京王電鉄 京王重機整備
外部リンク:  https://www.toutoku.co.jp/
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東京特殊車体株式会社（とうきょうとくしゅしゃたい）は、後述する特殊車両の設計・製造をする日本の企業。京王グループに属する。本社は東京都八王子市長沼町にある。
概要

移動採血車、レントゲン車、各種検診車、放送中継車、衛星中継車、ファンタスティックバス、レトロ調バス、広報宣伝車、イベントカー、福祉バス、競走馬輸送車、防災機動車、レスキュー車、消防車両等の設計・製造を執り行っている。
沿革

1967年（昭和42年）2月10日 - 東京特殊車体株式会社 設立
1967年（昭和42年）8月21日 - 京王重機整備と提携して八王子市恩方に工場新設
1967年（昭和42年）10月1日 - 資本金500万円に増資
1968年（昭和43年）2月1日 - 京王重機整備、北野工場内へ移転
1968年（昭和43年）8月1日 - 資本金1,000万円に増資
1995年（平成7年）3月31日 - 資本金4,000万円に増資
2003年（平成15年）12月5日 - ISO9001（2000年版）認証取得
2009年（平成21年）8月28日 - ISO9001（2008年版）認証取得
2013年（平成25年）3月4日 - エコアクション21の認証取得
2013年（平成25年）11月27日 - 日本自動車車体工業会の新環境基準適合ラベル（通称ゴールドラベル）取得
手がけた車両の一例

はとバス・スーパーバス
はとバス「はとまるくん」
東海自動車「リンガーベル」
仙台市交通局「るーぷる仙台」
東京都交通局「銀ブラバス」
東京都交通局「東京・夢の下町」
横浜市交通局「あかいくつ」
京成トランジットバス・東京ディズニーリゾート・パートナーホテルシャトル
ディズニーリゾートクルーザー
日立自動車交通「めぐりん」
西東京バス「青春号」
富士急山梨バス「ふじっ湖」
名古屋市交通局「メーグル」
西日本鉄道 福岡オープントップバス
テレビ中継車（日本テレビビデオ）
警視庁レスキュー車
東京消防庁照明電源車
東京消防庁消防救助機動部隊
高踏破偵察車（いすゞ車体との共同製造）
東京消防庁水難救助車
平塚市
リヤーに車椅子用リフト装備の特装車
いすゞBD40
健田須賀神社

| 健田須賀神社 |
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所在地:  茨城県結城市結城195
位置:  北緯36度18分08秒 東経139度52分29秒﻿ / ﻿北緯36.30222度 東経139.87472度﻿ / 36.30222; 139.87472﻿ (健田須賀神社)座標: 北緯36度18分08秒 東経139度52分29秒﻿ / ﻿北緯36.30222度 東経139.87472度﻿ / 36.30222; 139.87472﻿ (健田須賀神社)
主祭神:  武渟川別命 須佐之男命（津島牛頭天王）
社格等:  式内社（小） 旧県社
創建:  不詳（旧健田神社） 仁治3年（1242年）（旧須賀神社）
本殿の様式:  神明造
別名:  天王社
例祭:  11月15日
地図:  健田須賀神社 健田須賀神社所在地
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健田須賀神社（たけだすがじんじゃ）は、茨城県結城市にある神社である。旧社格は県社。明治時代に健田神社と須賀神社を合祀したもので、このうち健田神社は式内社である。
武渟川別命（旧健田神社祭神）と須佐之男命（旧須賀神社祭神）を祀る。
歴史

健田神社は、創建の由緒は不詳であるが、結城国造の竹田臣が祖神の武渟川別命を祀ったものと伝えられる。武渟川別命は四道将軍の一人として東国を平定・開拓した人物である。延喜式神名帳に「下総国結城郡 健田神社」として下総国11社のうちの1社として記載され、小社に列している。宝暦14年（1764年）、結城本郷小塙村にある結城家の菩提所である見龍山覺心院乘國寺（曹洞宗）の境内に遷座した。
須賀神社は、当地に封じられた結城氏が、仁治3年（1242年）6月に尾張国津島神社より勧請を受けて「天王社」として創建したものである。康永2年（1343年）、結城直朝が結城七社を定め、当社を結城郷の総社とした。明治元年、神仏分離令により天王社から須賀神社に改称した。
明治3年、健田神社は乗国寺から別れ、須賀神社に合祀されて健田須賀神社と称した。明治6年に郷社に列格し、昭和5年に県社に昇格した。
配線用遮断器

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: 「ブレーカー」はこの項目へ転送されています。電流制限器については「アンペアブレーカー」をご覧ください。
MCCB（動力500A）富士電機の「オートブレーカー」
大口需要家用。キュービクル内に設置されている。
配線用遮断器（電灯20A）
家庭などで最もよく見かけるタイプ
配線用遮断器（はいせんようしゃだんき、英: Molded Case Circuit Breaker; MCCB、ノーヒューズブレーカー）とは過負荷や短絡などの要因で二次側の回路（負荷、電路）に異常な過電流が流れたときに電路を開放し、一次側からの電源供給を遮断することにより負荷回路や電線を損傷から保護するために用いる過電流遮断器の一種である。規格は、『JIS C8211:2004 住宅及び類似設備用配線用遮断器』に定められており『電気設備の技術基準の解釈』に呼び込まれている。
NFB (No Fuse Breaker) と呼ばれた事もあるが、これは三菱電機の商品名であり一般的ではない。他にヒューズフリーブレーカーやオートブレーカーなどの商品名もある。また、中国地方(広島付近)では年配者を中心に「テンパール」（広島市に所在するメーカー「テンパール工業」から）と呼ばれることがある。
構造

外郭は合成樹脂の箱で覆われている。前面に手動で電源を入り切りするハンドルがついており上に上げるとON、下に下げるとOFFとなる。過電流等により遮断動作をした場合（この動作をトリップという）、一般にハンドルはONとOFFの中間の位置で止まるが、一部のブレーカーはトリップ時にOFFの位置で止まる。通常は電流の大きさに応じて遮断に要する時間が変化する。
上面と下面には電線を接続する端子がついており通常は上に電源、下に負荷を接続する。内部には引き外し機構、消弧装置が組み込まれており遮断時に発生するアークを消弧する。
種類 > 安全ブレーカー

分電盤の分岐ブレーカー等に用いられる小型のブレーカーである。2線のうち1線が接地された（中性線である）単相100Vの場合にのみ使用できる2極1素子(2P1E)、その他の場合に使用する2極2素子(2P2E)がある。
種類 > 単３中性線欠相保護付ブレーカー

単相3線式での中性線欠相を検出し、異常電圧による100V機器の焼損事故を防止する。過電圧検出リード線をブレーカの2次側の中性相に接続し接続点から1次側変圧器までの電圧を監視する。中性相-L1またはL2間に125～135V以上を検出すると0.5秒以内に遮断する。3極2素子(3P2E)である。一般に電源側、負荷側の端子が決まっており逆接続はできなくなっている。
種類 > モーターブレーカー

電動機の焼損保護機能を持つブレーカーである。全負荷電流の2.5～3倍の電動機始動電流（突入電流）でトリップせず、過負荷電流での連続運転でトリップする。電磁開閉器を省略できる。高効率電動機などの特殊電動機を用いる場合、定格電流が保護可能範囲であるかの確認が必要である。
種類 > 協約形ブレーカー

JIS C 8201-2-1:2011 「低圧開閉装置及び制御装置−第２−１部：回路遮断器（配線用遮断器及びその他の遮断器）」による協約寸法を持つブレーカー。ブレーカーはメーカーによって外径寸法が異なるが、協約形ブレーカーは同一寸法となっている。
種類 > 漏電遮断器

詳細は「漏電遮断器」を参照
漏電遮断器は漏電による漏れ電流を検出し回路を自動的に遮断する機能を持つ遮断器であり、殆どの製品では過電流遮断機能も付いている。内部構造は配線用遮断器と似ているが、漏電検出用に零相変流器が組み込まれている。銘板には定格感度電流、動作時間が表示されている。
仕様 > アンペアフレーム (AF)

ブレーカーの容器の大きさ及び最大定格電流をあらわす。例えば30AFの場合は構造上は最大30Aまで適用できる。原則としてAFの値が大きくなるにつれて容器寸法、遮断容量が増加するが、変圧器直下など短絡容量は状況により大きく変化するため遮断容量が高容量になっている高性能品も存在する。
仕様 > アンペアトリップ (AT)

ブレーカーの定格電流をあらわす。例えば20ATの場合は20Aが定格となる。また高価ではあるが、将来的な対応のためにAFの範囲内で定格電流を可変できるタイプもある。
一次側（上流側）・二次側（下流側）の遮断器との保護協調をとるため、トリップ時間の切り替えが可能なものもある。
性能 > 定格遮断容量

定格遮断容量は、指定の回路条件の下で規定の動作責務（O：遮断動作 - ２分 - CO：投入動作）での短絡電流遮断試験で確認されたもの。
性能 > 開閉耐久性能

開閉耐久性能は、指定された開閉頻度で通電試験と無通電試験の反復から成る連続開閉試験で確認されたもの。
引外し方式 > 熱動式

過電流でのジュール熱によるバイメタルの湾曲を利用するもの。バイメタルの加熱湾曲自体が時延特性（小さい電流では長い時間、大きい電流では短い時間で動くこと）を持っている。小型の安全ブレーカーに用いられる。
引外し方式 > 熱動 - 電磁式

時延引外し要素としてバイメタルの湾曲、瞬時引外し要素として電磁石の可動鉄心が固定鉄心側に吸引されることを利用するもの。
引外し方式 > 完全電磁式

内部にパイプがあり、そのまわりにコイルが巻かれている。パイプ内には可動鉄芯、ばね、固定鉄芯、シリコンオイルが入っている。過電流が流れると可動鉄芯が固定鉄芯に引き寄せられ磁気抵抗が減少し作動鉄片をひきよせる。これによりトリップ機構が動作し回路が遮断される。シリコンオイルの粘性により可動鉄芯の動きに時延特性が与えられる。短絡のような大電流が流れた場合は作動鉄片が即座に引き寄せられてトリップする。
引外し方式 > 電子式

電子回路によって過電流検出、演算・制御、引外し指令が行われるもの。
主回路の負荷電流に比例した電流が変流器2次側に流れる。
整流回路で各相の二次電流を整流したアナログ信号を、瞬時回路や相選択サンプリング回路へ送る。
瞬時回路は各相アナログ信号が所定値を超えていれば瞬時にトリップさせる。
相選択サンプリング回路でアナログ-デジタル変換する。
各相ごとにマイクロプロセッサで実効値を演算する。ピーク値演算で短限時引外し、最大相の信号で長限時引外しやプレアラーム特性処理を行う。
端子接続に関する注意事項

配線用遮断器や漏電遮断器の接続端子の使用方法を誤り正しい方法で施工しないと、緩み・抜け・過熱焼損などの重大事故に直結する。
適切な圧着端子の使用
遮断器側の端子ねじに適合した圧着端子を必ず使用する。
2本の配線を同じ端子に挟み込む場合は、必ず大きな電流が流れる方を下側へ入れる。
3本接続の禁止
3本以上を1つの端子に接続することは一般に禁止である。どうしても接続しなければならない場合は2本まとめて圧着加工して端子部では2枚になるようにする。角度をずらしてハの字に開いて3本接続している場合があるが、相間絶縁距離不備となりやすいので注意が必要である。
フレームサイズが大きい場合は相間ガードを必ず使用する。
某社製3P3E 30AのMCCBの内部。
コイルは各相にあり、各相は電気的に独立している。
どの相のコイルが動作しても機械的に連結され、すべての相を遮断する
ワイソフのゲーム

ワイソフのゲームをチェス盤で表した図。クイーンの位置が青丸だと、後手が最善手を行えば必ず勝つ。
ワイソフのゲーム（英: Wythoff's game）は2人用のゲームで、2つの山からコイン（または石など）を好きな数だけ交互に取り合っていき、最後に取った者を勝者とする。ただし、1回での取り出し方は、片方の山からまたは、両方の山から同数ずつとする。
このゲームは、チェスにおけるクイーンによっても同等な説明ができる。碁盤上にあるクイーンを、各プレイヤーが碁盤上の南、西、南西のどれかの向きに好きな歩数だけ移動させていったとき、クイーンを左下隅に移動させた者を勝者とする、というものである。クイーンがあるマスのx座標、y座標は2山にあるコインの数に対応する。
マーティン・ガードナーは1977年3月に、科学雑誌『サイエンティフィック・アメリカン』での「数学ゲーム コラム」の中で、このゲームは中国で捡石子（jiǎn shízǐ（チャヌシッチ）、石取りの意）の名前でプレイされていたと主張している。
オランダの数学者であるウィレム・アブラハム・ワイソフが1907年にこのゲームの数学的分析を発表した。最善手を行うならば、どちらが勝つかは最初の個数の組で決まる（後述）。歴史的には、ニムに次いで2番目に（必勝法が数学的に）解決したゲームである。
必勝形の原理

後手必勝形のリストは、以下のようにして帰納的に見出せる。
後手必勝形、後手必敗形を表記の簡略化のためそれぞれ〇, ×で表す。
2山のコインの数を (x, y) (x ≤ y) とする。各点は〇, ×のどちらかである。
(0, 0) は〇である。
(x, y) ≠ (0, 0) が〇であるとは、任意の自然数 a に対して (x − a, y), (x, y − a), (x − a, y − a) が×であることである。(x, y) ≠ (0, 0) が×であるとは、ある自然数 a を取ると (x − a, y), (x, y − a), (x − a, y − a) のどれかは〇であることである。
故に、(0, 0) は〇より、x = 0 または y = 0 または y − x = 0 は×である。
残りは (x, y ≠ 0), y − x > 0 で、この中で x, y, y − x がいずれも最小である (1, 2) は〇である。
(1, 2) は〇より、残りの内 x, y = 1, 2 または y − x = 1 は×である。
残りは加えて (x, y ≠ 1, 2), y − x ≥ 2 で、この中で x, y, y − x がいずれも最小である (3, 5) は〇である。
(3, 5) は〇より、残りの内 x, y = 3, 5 または y − x = 2 は×である。
残りは加えて (x, y ≠ 3, 5), y − x ≥ 3 で、この中で x, y, y − x がいずれも最小である (4, 7) は〇である。
これを繰り返すと、〇である (x, y) は次の表のようになる：
| 0 | 1 | 2 | 3 | 4 | 5 | 6 | 7 | 8 | 9 | 10 | 11 | 12 | 13 | 14 | 15 | 16 | 17 | 18 | 19 | 20 | 21 | 22 |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- |
| n | 0 | 1 | 2 | 3 | 4 | 5 | 6 | 7 | 8 | 9 | 10 | 11 | 12 | 13 | 14 | 15 | 16 | 17 | 18 | 19 | 20 | … |
| x | 0 | 1 | 3 | 4 | 6 | 8 | 9 | 11 | 12 | 14 | 16 | 17 | 19 | 21 | 22 | 24 | 25 | 27 | 29 | 30 | 32 | … |
| y | 0 | 2 | 5 | 7 | 10 | 13 | 15 | 18 | 20 | 23 | 26 | 28 | 31 | 34 | 36 | 39 | 41 | 44 | 47 | 49 | 52 | … |
必勝形の床関数表示

ワイソフのゲームの後手必勝形は次のように表される：
(\lfloor n\varphi \rfloor ,\lfloor n\varphi ^{2}\rfloor )（n は 0 以上の整数、φ は黄金比）
ここで ⌊ ⌋ は床関数を表す。
これは、レイリーの定理と
φ2 − φ = 1
{\frac {1}{\varphi }}+{\frac {1}{\varphi ^{2}}}=1
より従う。
必勝形のゼッケンドルフ表現

ワイソフのゲームの (0, 0) 以外の後手必勝形は、次のようにゼッケンドルフ表現することができる。Fn は n番目のフィボナッチ数とする。
〇である (x, y) ≠ (0, 0) (x ≤ y) は、y − x のゼッケンドルフ表現を
とすると、
となる。
逆型ルール

ワイソフのゲームを含む組合せゲームにおいて、最後に石を取った者を勝ちとするルールは正規形、最後に石を取った者を負けとする方のルールは「逆形」「逆型」「双対ゲーム」などと呼ばれている。
逆形のワイソフのゲームの後手必勝形 (x, y) (x ≤ y) は次の通りである：
(0,1),(2,2),(\lfloor n\varphi \rfloor ,\lfloor n\varphi ^{2}\rfloor )\ (n\geq 2)
ワイソフのゲームの必勝形。一番左下の四角は位置 (1, 1) で、赤い四角は後手必勝形である。
謝嘏

謝 嘏（しゃ か、510年 - 569年）は、南朝梁から陳にかけての人物。字は含茂。本貫は陳郡陽夏県。
経歴

梁の中衛将軍・開府儀同三司の謝挙の子として生まれた。文章を得意とし、梁の秘書郎を初任とした。しばらくして太子中庶子に転じ、東宮の記録をつかさどった。建安郡太守として出向した。
太清2年（548年）、侯景の乱が起こると、謝嘏は広州にあって蕭勃についた。承聖年間、元帝に五兵尚書として召されたが、道のりが遠いために断り、代わって智武将軍の位を受けた。蕭勃により鎮南長史・南海郡太守に任じられた。蕭勃が敗れると、臨川で周迪に抑留された。
長らくたって、晋安で陳宝応についた。陳の文帝が何度か謝嘏を召そうとしたが、謝嘏は周迪や陳宝応の麾下にあったため、応じなかった。陳宝応の乱が平定されると、謝嘏は陳の朝廷に入ったが、御史中丞の江徳藻に弾劾された。文帝は謝嘏の前過を問わず、謝嘏は給事黄門侍郎に任じられた。まもなく侍中となった。
天康元年（566年）、公務上の失敗により免官された。まもなくもとの職にもどった。光大元年（567年）、信威将軍・中衛始興王長史となった。中書令・豫州大中正・都官尚書となり、羽林監を兼ねた。
太建元年（569年）、死去した。侍中・中書令の位を追贈された。諡は光子といった。文集があって当時に通行した。
子女

謝儼（散騎常侍・侍中・御史中丞・太常卿、監東揚州）
謝伷（左民尚書、吏部尚書）
伝記資料

『陳書』巻21 列伝第15
『南史』巻20 列伝第10
2012 カンピオナート・ブラジレイロ・セリエA

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シーズン:  2012
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この項目では、2012年シーズンのカンピオナート・ブラジレイロ・セリエAについて述べる。
2012年のカンピオナート・ブラジレイロ・セリエA (2012 Campeonato Brasileiro Série A) は、第1シーズンが行われて以来、42回目のカンピオナート・ブラジレイロ・セリエAである。フルミネンセが優勝した。得点王はフルミネンセのフレッジ（20ゴール）だった。