stanford-oval/wikipedia huggingface dataset:
国鉄タキ5600形貨車
タキ5650形

| 国鉄タキ5650形貨車> 基本情報 |
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車種:  タンク車
運用者:  日本国有鉄道
所有者:  関東電化工業
種車:  タキ5600形
改造年:  1965年（昭和40年）
改造数:  4両
消滅:  1986年（昭和61年）
常備駅:  渋川駅
主要諸元
車体色:  黒
専用種別:  シクロヘキシルアミン
軌間:  1,067 mm
全長:  11,800 mm
全幅:  2,450 mm
全高:  3,853 mm
タンク材質:  普通鋼（一般構造用圧延鋼材）
荷重:  28 t
実容積:  32.3 m3
自重:  18.5 t
換算両数 積車:  4.5
換算両数 空車:  1.8
台車:  TR41C
車輪径:  860 mm
軸距:  1,650 mm
台車中心間距離:  7,700 mm
最高速度:  75 km/h
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1965年（昭和40年）7月12日にタキ5600形より4両（コタキ5610 - コタキ5613）の専用種別変更（シクロヘキサノン→シクロヘキシルアミン）が行われ、形式名は新形式であるタキ5650形とされた。
記号番号表記は特殊標記符号「コ」（全長 12 m 以下）を前置し「コタキ」と標記する。
所有者は種車時代と変わらず関東電化工業であり常備駅は、群馬県の渋川駅である。
1970年（昭和45年）11月2日に2両（コタキ5652 - コタキ5653）の専用種別変更（シクロヘキシルアミン→塩酸）が行われ、タキ5050形に編入（コタキ5074 - コタキ5075）された。
荷役方式は、タンク上部のマンホールからの上入れ、吐出管を用いた下出し方式である。
車体色は黒色、寸法関係は全長は11,800mm、全幅は2,450mm、全高は3,853mm、台車中心間距離は7,700mm、実容積は32.3m3、自重は18.5t、換算両数は積車4.5、空車1.8であり、台車はベッテンドルフ式のTR41Cであった。
1986年（昭和61年）11月29日に最後まで在籍した2両（コタキ5650 - コタキ5651）が廃車となり同時に形式消滅となった。
多胡与太郎

|  凡例多胡 与太郎 |
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時代:  江戸時代末期（幕末）
生誕:  不明
死没:  不明
主君:  稲葉正邦
氏族:  多胡氏
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多胡 与太郎（たご よたろう）は、山城淀藩の藩士。
幕末の淀藩主である稲葉正邦に仕えた藩士で、元治元年（1864年）に江戸屋敷の添役となる。慶応2年（1866年）に公用人となり、以後は正邦の側近となった。慶応3年（1867年）9月には正邦の密命で幕府と交渉し、明治維新後は藩少参事となった。
大井又次

大井 又次（おおい またじ、1895年（明治28年）1月2日 - 没年不明）は、大正から昭和時代前期の台湾総督府官僚。彰化市長。
経歴・人物

佐賀県佐賀市寺町（現・佐賀市唐人）に生まれる。1914年（大正3年）3月に佐賀県立佐賀中学校を卒業後に渡台し、新竹庁財務課に奉職。
ついで新竹州官房税務課、桃園税務出張所州税係長、台北州税務課州税係長、府財務局勤務を経て、1937年（昭和12年）9月に地方理事官に進み、台北州蘇澳郡守に就任した。のち1939年（昭和14年）7月、台中州大甲郡守を経て、1941年（昭和16年）1月に彰化市長に就任した。
広島県道82号広島空港本郷線

| 主要地方道 |
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広島県道82号 広島空港本郷線 主要地方道 新広島空港本郷線
路線延長: 7.7 km
制定年: 1993年（一般県道認定）1994年（主要地方道昇格）
起点: 三原市本郷町善入寺【北緯34度26分25.0秒 東経132度55分8.2秒﻿ / ﻿北緯34.440278度 東経132.918944度﻿ / 34.440278; 132.918944﻿ (県道82号起点)】
終点: 三原市本郷町船木【北緯34度25分56.9秒 東経132度57分51.1秒﻿ / ﻿北緯34.432472度 東経132.964194度﻿ / 34.432472; 132.964194﻿ (県道82号終点)】
接続する 主な道路 （記法）:     広島県道73号広島空港線E2 山陽自動車道    広島県道33号瀬野川福富本郷線
■テンプレート（■ノート ■使い方） ■PJ道路
広島県道82号広島空港本郷線（ひろしまけんどう82ごう ひろしまくうこうほんごうせん）は、広島県三原市を通る主要地方道（県道）である。
概要

広島空港と山陽自動車道本郷ICを経由して広島県道33号瀬野川福富本郷線を結び、広島県東部方面からの広島空港へのアクセス路線として機能している。
概要 > 路線データ

起点：三原市本郷町善入寺（広島空港）
終点：三原市本郷町船木（船木大橋(東)交差点、広島県道33号瀬野川福富本郷線・広島県道155号三原本郷線〔予定〕交点）
総延長：
実延長：7.700 km
認定：1993年（平成5年）4月1日
歴史

1993年（平成5年）4月1日 - 広島県告示第413号により一般県道469号新広島空港本郷線として認定される。
1993年（平成5年）5月11日 - 建設省（現・国土交通省）から、一般県道新広島空港本郷線が新広島空港本郷線として主要地方道に指定される。
1993年（平成5年）10月26日- 山陽自動車道福山西IC - 河内IC間開通に伴い本郷ICの供用が開始される。
1993年（平成5年）10月29日 - 広島空港が開港する。
1994年（平成6年）4月1日 - 広島県告示第408号により一般県道469号新広島空港本郷線が主要地方道82号広島空港本郷線に改称される。
2005年（平成17年）3月22日 - 三原市と賀茂郡大和町・豊田郡本郷町・御調郡久井町が統合して改めて三原市が発足したことに伴い起終点の地名表記変更が行われる。
路線状況 > 重複区間

広島県道73号広島空港線（三原市本郷町善入寺〔起点〕 - 三原市本郷町善入寺・空港分れ交差点）
路線状況 > トンネル

用倉トンネル（三原市本郷町上北方、延長：560m） - 広島空港の滑走路の下を通るトンネル。
地理 > 通過する自治体

三原市
地理 > 交差する道路

| 交差する道路 | 交差する場所 | 交差する場所 |
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| 広島県道73号広島空港線 重複区間起点 | 本郷町善入寺 | 起点 |
| 広島県道73号広島空港線 重複区間終点 | 本郷町善入寺 | 空港分れ交差点 |
| E2 山陽自動車道 | 本郷町船木 | 本郷インター入口交差点 24-1 本郷IC |
| 広島県道33号瀬野川福富本郷線 広島県道155号三原本郷線計画 | 本郷町船木 | 船木大橋（東）交差点 / 終点 |
地理 > 沿線にある施設など

広島空港
広島県立中央森林公園
三景園
小台

小台（こだい、おだい）
小台 (足立区) - 東京都足立区の町名（おだい）。
小台 (川崎市) - 神奈川県川崎市宮前区の町名（こだい）。
小台 (小田原市) - 神奈川県小田原市の町名（こだい）。
アメーリア (ラ・スペツィア県)

| アメーリア Ameglia |
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行政
国:   イタリア
州:   リグーリア
県／大都市:   ラ・スペーツィア
CAP（郵便番号）:  19031
市外局番:  0187
ISTATコード:  011001
識別コード:  A261
分離集落:  #分離集落参照
隣接コムーネ:  #隣接コムーネ参照
気候分類:  zona C, 1385 GG
公式サイト:  リンク
人口
人口:  4,335  人 (2020-01-01)
人口密度:  309.6 人/km2
文化
住民の呼称:  amegliesi
守護聖人:  San Pasquale
祝祭日:  5月17日
地理
座標:  北緯44度04分02.15秒 東経09度57分27.15秒﻿ / ﻿北緯44.0672639度 東経9.9575417度﻿ / 44.0672639; 9.9575417座標: 北緯44度04分02.15秒 東経09度57分27.15秒﻿ / ﻿北緯44.0672639度 東経9.9575417度﻿ / 44.0672639; 9.9575417
標高:  89 (0 - 366)  m
面積:  14.00  km2
  アメーリアの位置
  ラ・スペツィア県におけるコムーネの領域 
 ポータル イタリア
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アメーリア（伊: Ameglia）は、イタリア共和国リグーリア州ラ・スペツィア県にある、人口約4,300人の基礎自治体（コムーネ）。
地理 > 位置・広がり

ラ・スペツィア県南東部に所在する。隣接するコムーネは以下の通り。
地理 > 位置・広がり > 隣接コムーネ

レーリチ
サルザーナ
地理 > 地震分類

イタリアの地震リスク階級 (it) では、3 に分類される
。
行政 > 分離集落

アメーリアには、以下の分離集落（フラツィオーネ）がある。
Bocca di Magra, Cafaggio, Fiumaretta, Montemarcello
文化・観光

分離集落 Montemarcelloは、「イタリアの最も美しい村」クラブの加盟メンバーである。
ラ・スペツィア県
国鉄タキ5800形貨車

| 国鉄タキ5800形貨車> 基本情報 |
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車種:  タンク車
運用者:  日本国有鉄道
所有者:  日本ゼオン、三菱商事、日信化学工業、東洋曹達工業、信越化学工業、日本陸運産業
製造所:  三菱重工業、日立製作所
製造年:  1957年（昭和32年） - 1967年（昭和42年）
製造数:  29両
消滅:  1985年（昭和60年）
常備駅:  能町駅、新南陽駅、浜五井駅
主要諸元
車体色:  ねずみ色1号
専用種別:  液化塩化ビニル
化成品分類番号:  燃(G)23
軌間:  1,067 mm
全長:  13,000 mm
全幅:  2,400 mm
全高:  3,850 mm
タンク材質:  圧力容器用炭素鋼
荷重:  25 t
実容積:  30.7 m3
自重:  23.9 t - 24.4 t
換算両数 積車:  5.0
換算両数 空車:  2.4
台車:  TR41C
車輪径:  860 mm
軸距:  1,650 mm
台車中心間距離:  8,900 mm
最高速度:  75 km/h
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国鉄タキ5800形貨車（こくてつタキ5800がたかしゃ）は、かつて日本国有鉄道（国鉄）に在籍した私有貨車（タンク車）である。
概要

本形式は、液化塩化ビニル専用の25t積タンク車として1957年（昭和32年）9月12日から1967年（昭和42年）6月14日にかけて12ロット29両（タキ5800 - タキ5805、タキ5808 - タキ5830）が三菱重工業（13両）、日立製作所（16両）の2社で製作された。タキ5806 - タキ5807は、なぜか欠番である。
本形式の他に液化塩化ビニルを専用種別とする形式には、タム9300形（5両）、タサ4000形（5両）、タキ5850形（55両）、タキ10150形（43両）の4形式が存在した。
落成時の所有者は日本ゼオン、三菱商事、日信化学工業、東洋曹達工業（現在の東ソー）、信越化学工業の5社である。1971年（昭和46年）12月17日に日信化学工業所有車10両（タキ5809 - タキ5818）が信越化学工業へ名義変更された。1978年（昭和53年）9月26日に信越化学工業所有車6両（タキ5825 - タキ5830）が日本陸運産業（現在の日陸）へ名義変更された。
タンク体には「連結注意」が標記され、1979年（昭和54年）10月からは化成品分類番号「燃(G)23」（燃焼性の物質、高圧ガス、高圧ガス、可燃性のもの）も合わせて標記された。
塗装は高圧ガス取締法（当時）による規定で、LPガスボンベと同様のねずみ色1号である。荷役方式は上入れ・上出し式である。
寸法関係は全長は13,000mm、全幅は2,400mm、全高は3,850mm、台車中心間距離は8,900mm、実容積は30.7m3、自重は23.9t - 24.4t、換算両数は積車5.0、空車2.4であり、台車はベッテンドルフ式のTR41Cである。
1985年（昭和60年）11月22日に最後まで在籍した1両（タキ5821）が廃車となり同時に形式消滅となった。
概要 > 年度別製造数

各年度による製造会社と両数、所有者（落成時の社名）は次のとおりである。
昭和32年度 - 6両
三菱重工業 2両 日本ゼオン（タキ5800 - タキ5801）
三菱重工業 3両 日本ゼオン（タキ5802 - タキ5804）
三菱重工業 1両 日本ゼオン（タキ5805）
昭和34年度 - 1両
三菱重工業 1両 三菱商事（タキ5808）
昭和38年度 - 3両
三菱重工業 3両 日信化学工業（タキ5809 - タキ5811）
昭和39年度 - 3両
三菱重工業 3両 日信化学工業（タキ5812 - タキ5814）
昭和41年度 - 10両
日立製作所 3両 日信化学工業（タキ5815 - タキ5817）
日立製作所 1両 日信化学工業（タキ5818）
日立製作所 1両 東洋曹達工業（タキ5819）
日立製作所 2両 東洋曹達工業（タキ5820 - タキ5821）
日立製作所 3両 信越化学工業（タキ5822 - タキ5824）
昭和42年度 - 6両
日立製作所 6両 信越化学工業（タキ5825 - タキ5830）
京急チ60形貨車

京急チ60形貨車（けいきゅうチ60がたかしゃ）は、1968年(昭和43年)から1988年(昭和63年)まで京浜急行電鉄に在籍していた事業用車両。
概要

レール・枕木輸送用の長物車で、1968年にチ61・ホ62、1969年(昭和44年)にチ63・チ64の合計4両が東急車輛製造で製造された。車体は灰色に塗装され、車体中央部に重量物運搬用のホイストクレーンを、台枠横に夜間作業時の照明用蛍光灯を備え、奇数番号車にディーゼルエンジン発電機を装備していた。台車は500形の更新で発生したMCB-R形を装着。
改造

1979年(昭和54年)から牽引車がデト20形、デト30形からデワ40形に変更され、デワのMGから電源が供給されるようになったためディーゼル発電機が撤去された。
運用

当初はデト20形・デト30形に、後にデワ40形に挟まれ、主に夜間のレール、枕木輸送に使用された。1988年にデチ15･16形と置き換えられ全車廃車された。ホイストクレーンはデチ15･16形に転用された。
PQI

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種類:  公開会社
本社所在地:   中華民国（台湾） 新北市中和区
設立:  1997年
法人番号:  2040001016312 
事業内容:  フラッシュメモリ、メモリーカード、ソリッドステートドライブ等の製造販売
代表者:  郭台强（会長） 劉素芳（日本支社代表取締役会長） 河原井昇（日本支社代表取締役社長）
資本金:  110 百万 US ドル
従業員数:  120人（2014年9月）
外部リンク:  http://jp.pqigroup.com/
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PQI 16 GB USBフラッシュドライブ
PQI（Power Quotient International Co., Ltd.）とは、台湾に本社を構えるストレージ＆メモリデバイスメーカー。
略歴

創業当初はDRAMモジュールを中心に製造。

1999年ISO 9001を初取得
2001年1月アメリカ、ヨーロッパ、香港、中国に支社を設立。
2010年Foxlink groupの一員になる。
製品

Wi-Fiストレージ
モバイルバッテリー
SDカード
USBフラッシュメモリー
ソリッドステートドライブ
DIMM
PQI Air Card
SHORT LEG SUMMER

| SHORT LEG SUMMER |
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出身地:  千葉県
ジャンル:  ロック
活動期間:  2003年-
レーベル:  avex trax（2007年-）
事務所:  avex trax（2007年-）

メンバー:  東野ハマジ(v) ミスターピンキー堀口(g) デンジャー今西(b) ダイスケハンサム(d)
SHORT LEG SUMMER（ショート・レッグ・サマー）は千葉県出身の4人組ロックバンドである。2003年結成。2007年avex traxよりメジャーデビュー。
綱要

2001年に前身となるバンドを設立するが解散。東野ハマジ一人で続けメンバーを探し
2005年にファーストCDを自主販売。2007年6月にメジャーデビュー。
歌声は串田アキラに通じるものがある。
メンバー

東野ハマジ（1981年8月14日 - ）ボーカル
ミスターピンキー堀口（1980年6月5日 - ）ギター
デンジャー今西（1984年9月18日 - ）ベース
ダイスケハンサム（1983年6月28日 - ）ドラム
ディスコグラフィー > シングル

新柏-柏二番街デート編- （2007年4月4日）柏市限定発売
新柏-柏二番街デート編-
路地裏に咲く花 （2007年6月6日）
路地裏に咲く花
バイバイベイベー
キラキラ （2007年9月19日）
キラキラ
シェリー
バイバイベイベー ～2007年7月26日「関東ギターエロス」より～
路地裏に咲く花 ～2007年7月26日「関東ギターエロス」より～
だから、ずっとそばにいろよ/炎のランニングバック/Song of Power （2008年1月23日）
だから、ずっとそばにいろよ
炎のランニングバック
テレビ東京系アニメ『アイシールド21』オープニングテーマ。
Song of Power
テレビ東京系アニメ『アイシールド21』エンディングテーマ。
向風 （2008年7月23日）
向風
帰り道
ディスコグラフィー > ミニアルバム

SHORT LEG SUMMER （完売）
路地裏に咲く花
ステキな時代に
天使が舞い降りた!?
夏だ!!祭りだ!!短足ワッショイ!!
わすれもの
東野ハマジ（1981年8月14日##眠れる森の彼女
風船フワリ
ONLY LONELY ROCK （2005年）
銃声グッバイ
F.F
恋のレター
新柏
春
夕日川原
夜が笑う
ディスコグラフィー > DVD

SHORT LEG SUMMER～君が好きだ（2006年8月2日）
短編映画
出演 > ラジオ

シェケナ BAY!BAY!（bayfm）
出演 > テレビドラマ

新・警視庁捜査一課9係（2009年、テレビ朝日） 第8話（DVDでは第7話）本人役
国際政治学

国際政治学（こくさいせいじがく、international politics）とは、国民国家の概念を超えた国際社会における主権国家の政策決定、安全保障、戦争と平和などの政治を検討する学問。第二次世界大戦後のアメリカ合衆国の影響で広まっていったとされる。国際関係論と同一視する見方もあるが、国際関係論が経済学、社会学、歴史学、地域研究などの研究成果を踏まえ国際関係全体を学際的に研究する分野であることを考えれば、国際政治学は政治学における一分野として考えるべきであろう（例えば中嶋・後掲書25頁、百瀬・後掲書279頁参照のこと）。
国際政治の歴史 > ウェストファリア体制と国際政治の萌芽

国際政治の歴史は、三十年戦争を終結させた1648年のウェストファリア条約に遡る。ユトレヒト条約（1713年）からヴェルサイユ条約（1919年）の諸条約は、「ヨーロッパ公法」として承認されてきた。特にウェストファリア条約の秩序は国際政治の秩序を成立させるに十分な内容を持っていた。このことから、以後の国際体制を「ウェストファリア体制（システム）」と呼ぶ。ウェストファリア体制とは、主権を持った国家（主権国家）が国内の政治に管轄権を有し、国際政治においては政治的主体となるシステムを指す。この成立には条約締結後約1世紀を要したが、体制は近代国際政治の枠組みとなっていく。
ナポレオン戦争以後の国際政治は、勢力均衡（balance of power）による外交戦略がメインとなった。勢力均衡とは、国家や同盟の力や国益が同等である状態を示し、これによって国際システムの安定を計ろうとする外交の方法である。特にイギリスは対大陸戦略としてこれを重視した。勢力均衡を成り立たせようと各国が努力した結果、およそ1世紀の間、大きな紛争は目立っていなかった。これを壊す契機となったのが、19世紀末から20世紀初頭にかけて台頭した帝国主義とナショナリズムである。このイデオロギーは、国民国家が勢力を膨張する政策に転じ、国際政治の安定性は脆弱になる。そして、勢力均衡が破れた結果、第一次世界大戦が勃発する。
国際政治の歴史 > 2度の世界大戦

各国が膨張政策をとる中、イデオロギーで戦力の動員を行なった各国は、第一次世界大戦に突入した。戦争中の1917年ロシア帝国はロシア革命により崩壊し、後にソビエト連邦となった。戦争後、アメリカは債権国となり、社会主義国家であるソビエト連邦が勢力を持つことになった。また、1920年1月に国際連盟が設立された。しかし、アメリカ・ソ連の不参加、集団的安全保障の不徹底などで、国際機関としての機能には限界があった。また、戦勝国イギリス・フランス等も莫大な債務を抱えることになり、アメリカが債務免除を行なわなかったことから敗戦国に莫大な賠償を求めた賠償問題は問題となり、その後の世界恐慌、ファシズムの到来などで、世界はさらに第二次世界大戦という全世界を巻き込んだ戦争を戦うことになる。そして、第二次大戦の連合国を中心に作られたのが国際連合である。
国際政治の歴史 > 冷戦と新しい問題

第二次大戦後の国際世界は、米ソの冷戦で激しく分裂していた。大戦の終戦以後、民族自決の原則はそれまでの植民地に発展し、アジア・アフリカ諸国が独立していく。60年代には富める国と富まざる国の間において南北問題が発生し、南側の国は、新国際経済秩序（New International Economic Order, NIEO）への変革を求めた。特に70年代はオイルショック等の要因で南北対立が厳しくなっていた。ただし、社会や経済は安定を遂げていた。
国際政治学の理論 > 現実主義/リアリズム

詳細は「現実主義」を参照
主権国家を国際政治の主体として、国際社会はそれより上位概念の存在しない無政府状態と考え、自国を維持・防衛するための国力や軍事力が最も重要だとする。国家間の勢力均衡が保たれることで国際政治は安定すると考える。
国際政治学の理論 > 自由主義/リベラリズム

詳細は「リベラリズム (国際関係論)」を参照
国連などのように国家間の取り決めによるルールが存在することから無政府状態を否定し、国際機関やNGO、多国籍企業など国家以外の主体も国際秩序形成に協調的に参画できると考える。また、各国が相互に経済的交流を深めることでその依存状態を維持しようと努めるために、国際政治は安定しやすいとする（相互依存論）。
国際政治学の理論 > 構成主義/コンストラクティヴィズム

詳細は「社会構成主義 (国際関係学)」を参照
パワーや利益などの物質面よりも、規範やアイデンティティー、価値といった観念的要素を重視し、これらが国際政治の主体を動かし得るとする。また、勢力均衡が秩序を維持すると認識することで均衡が機能、相互依存が安定につながると認識することで依存が機能すると考える。
国際政治学の理論 > マルクス主義

経済面・物質面に着目する。マルクス主義国際関係論の項を参照。
国際政治学の理論 > 機能主義・新機能主義

諸国民にとって日常的な利益を増進させる専門機関を作り、機能的に統合しようとするもの。新機能主義の項を参照。
国際政治学の理論 > エスノポリティクス

エスニシティの政治。
国際政治と国内政治の違い

国内政治と国際政治を同一に見るか、別個のものと見るか。
ジェームズ・ローズノウは国際政治と国内政治は相互に浸透化しているとして連繋理論を発表し、国際政治と国内政治の政治システムの繋がりから、その相互作用を見ている。
また、ロバート・パットナムはゲーム理論を派生させた2レベルゲーム理論（英語版）を提唱し、国際政治と国内政治のふたつの構造の連動から対外政策の決定過程を分析した。交渉における代表者は、政治家として国内情勢に制約される側面と国内政治支持を最大化し個人の政治目標を得ようとする側面がある。代表者は国際交渉を利用して国内政治における目標を達成したり、国際合意を取り付けるために国内政治を再構築したりするなど、ふたつの政治を戦略的に利用する。
大西仁は、⒈国際政治はそれぞれ様々な制度や文化などを持つ国家同士が併存する社会において展開される一方、国内政治はその制度や文化が概ね統一されている一元的権力の下で展開される。⒉国際政治の舞台では、武力紛争が発生した場合に国内政治よりも規模が拡大しやすく、「伝統的にむき出しの武力が用いられること」が多々あった。
という、ふたつの相違点を挙げている。
新しい課題

グローバリゼーションとナショナリズム
移民・難民問題
南南問題
テロリズム
地球環境問題
先住民族問題
核拡散防止と軍縮
国際政治に関する古典的書物

カール・フォン・クラウゼヴィッツ『戦争論』
ハンス・モーゲンソウ、Politics among Nations: the Struggle for Power and Peace（『国際政治』）
フレデリック・シューマン、International Politics: An Introduction to the Western State System（『国際政治』）
E・H・カー、The Twenty Years' Crisis, 1919-1939: An Introduction to the Study of International Relations（『危機の二十年』）
自転と公転の同期

自転と公転の同期（じてんと こうてんの どうき）とは、互いの重力に引かれて共通重心の周りを公転している2つの天体の、一方または両方が、常に相手に同じ面を向けて回転する現象をいう。すなわち、自転周期と公転周期が等しくなっている現象である。
このような状態を示す他の日本語表現としては、自転の同期で説明する「同期自転」、この現象によって起こる潮汐の固定で説明する「潮汐ロック」「潮汐固定」がある。
身近な実例は地球の衛星である。月は自転周期と公転周期が同じ（約27.32日）になっているので、常に地球に同じ面を向けている。
同期自転の原因

このような同期は2つの天体の距離が比較的近く、相手の天体が及ぼす潮汐力が強い場合に起こる。こういった同期現象は惑星や衛星に限らず、公転運動する固体状の天体において一般的に起こり得る現象である。
互いに重力で引き合う2つの天体には、それぞれ相手の天体から潮汐力が働く。この潮汐力は、2天体を結ぶ軸の方向では天体を引き伸ばし、この軸に垂直な方向では天体を圧縮する向きに作用する。天体がある程度以上の質量を持つと、自己重力が十分に強くなり、静水圧平衡の状態となるため、ほぼ球形をしている。しかし、このような潮汐力が働くと、天体は2天体の軸方向に力が加わってわずかに伸びた楕円体となり、引き伸ばす力に由来する膨らみ（潮汐バルジ）を生じる。
ここで、例として惑星-衛星系を考え、両天体の公転運動に合わせて回転する座標系に乗り、潮汐力による衛星の変形の効果によって衛星が同期自転する様子を見てみる。
衛星の2つの潮汐バルジは、その自転周期と公転周期の差に応じて、惑星とを結ぶ軸上から若干ずれたところにある。これは、衛星の粘性に応じて潮汐力による変形応答が遅延するためである。ここで、2つの潮汐バルジ部の質量が惑星から受ける重力を考えると、これらの合力は、潮汐バルジが惑星とを結ぶ軸への移動を起こすようなトルクとなる（潮汐トルク）。この潮汐トルクは、衛星の自転周期と公転周期の差を縮めるように働き、衛星はついに同期自転状態に落ち着く。
これと同様のことは、惑星にも起こりうる。衛星からの潮汐力の効果で惑星が変形し、惑星には、衛星に同じ面を向けるようなトルクが生じている。
同期自転の例

火星のフォボス・ダイモスや木星のガリレオ衛星を始め、太陽系の惑星にあるほとんど全ての衛星は自転と公転とが同期している。また、惑星と衛星との距離が近く、両者の質量の差があまり大きくない場合には、衛星からの潮汐力によって惑星の自転周期も衛星の公転周期・自転周期と同期し、両者とも完全に相手に同じ面を向けたままの状態になる場合も考えられる。準惑星の冥王星とその衛星カロンとはそのような同期の例である。地球と月とは現在、月のみ自転と公転が同期した状態にあるが、月との相互作用に起因する潮汐トルクによって地球の自転速度は徐々に遅くなっており、遠い将来には月の公転周期と同期するところまで遅くなって安定すると考えられる。
近接連星系の多くも互いの星の自転と公転が同期していると考えられている。
太陽系外惑星のうち、ホット・ジュピターと呼ばれるような軌道半径が小さい惑星は自転と公転が同期していると考えられる。また、太陽よりも質量の小さいM型主系列星の周りを回っているハビタブル惑星（生命が存在する可能性のある惑星）は、ハビタブルゾーンが恒星の近くに存在するために惑星が同期自転していると考えられている。地球型惑星が7つも連なっていることで知られるトラピスト1惑星系は、恒星に近い所を公転していることが分かっており、潮汐ロックが起きている可能性が高い。大気の存在が確認されている惑星もあり、そのような惑星では主星となる恒星の光を常に受け続ける面とその反対側の面の間で移流による大気と気温の平準化が起きている可能性もある。ハビタブルゾーン内の惑星が潮汐固定されるという状況は質量が太陽の0.5-0.7倍よりも小さい主星の場合一般的に発生すると考えられている。この質量の範囲はすべてのM型主系列星と一部のK型主系列星に対応する。
変わった例では、1997年にうしかい座τ星に発見された系外惑星は、通常とは逆に恒星の自転周期が惑星の公転周期で強制され、同期しているらしいことが分かっている。
自転と公転の共鳴

自転と公転の同期は、自転と公転の「1:1共鳴」と見なすことができ、軌道共鳴と類似した数学上の取り扱いが可能である。様々な整数比の軌道共鳴（平均運動共鳴）が存在するのと同様に、自転と公転の共鳴も他の整数比に拡張して考えることができる。よく知られているのは、水星の自転と公転が角速度にして3:2の関係にあるという事実である。この現象は、同期自転と本質的に同じメカニズムによって引き起こされている。
水星が、同期自転ではなくこのような共鳴した自転をしている原因は、その軌道離心率の高さ（e = 0.206）に求めることができる。天体が完全に真円の軌道（e = 0）で公転しているとき、同期自転（1:1共鳴）のみが、自転と公転の安定な共鳴関係になる。しかし軌道が楕円軌道になると、同期自転以外も安定である可能性が生じ、特に3:2の共鳴が強くなってくる。軌道離心率が小さいときに3:2共鳴について考えた場合、共鳴の強さを示す共鳴幅の値は、1:1共鳴（同期）を1とした相対値で、 {\sqrt {7e/2}} と表せる。ここで  e は軌道離心率を表す。すなわち軌道離心率が低い場合は同期自転が安定だが、離心率が高くなると3:2自転の方が安定になる。この式に、水星の離心率（約0.2）を当てはめると、3:2共鳴は1:1共鳴の0.84倍の共鳴幅を持つことになる。これは、3:2共鳴より1:1の共鳴の方がやや強いものの、その共鳴幅に大きな差はなく、水星は同期自転と3:2共鳴自転の双方の状態を取りうることを示している。なお、1:1と3:2以外の比率では、共鳴幅はさらに小さい値にしかならない。
自転角速度が公転角速度に対して卓越している場合（左）と同期自転状態（右）。黄矢印は衛星の自転を表す。2つの潮汐バルジ（BFとBN）にかかる重力には差があり、それによって生じるトルクは黄矢印の回転を打ち消す方向に働く。
アネシュカ・プシェミスロヴナ

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: この項目では、ボヘミア王兼ポーランド王ヴァーツラフ2世の末娘について説明しています。その他の人物については「アネシュカ」をご覧ください。
| アネシュカ・プシェミスロヴナ Anežka Přemyslovna |
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 ヤヴォル公爵夫妻の像と思われる銀製の墓石

出生:  1305年 
死去:  1337年 
配偶者:  ヤヴォル公ヘンリク1世
家名:  プシェミスル家
父親:  ボヘミア王兼ポーランド王ヴァーツラフ2世
母親:  リクサ・エルジュビェタ
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アネシュカ・プシェミスロヴナ（チェコ語：Anežka Přemyslovna；ポーランド語：Agnieszka Przemyślidka、1305年 - 1337年）は、ボヘミア王兼ポーランド王ヴァーツラフ2世の末娘。母はその2番目の妻でポーランド王プシェミスウ2世の娘であるリクサ・エルジュビェタ。
なお、ヴァーツラフ2世が最初の妻グタとの間にもうけた長女（cs, 1289年 - 1296年）も同名のアネシュカであるが、本記事の人物の異母姉にあたるこの王女はヴァーツラフの再婚以前に早世している。プシェミスル家には他にも、ヴァーツラフ2世の大叔母にあたる聖アネシュカ、ヴァーツラフ2世のおば (cs) 、本記事の人物の伯母にあたるヴァーツラフ2世の姉 (cs) など、アネシュカという名の王女が何人か存在する。
生涯

アネシュカが生まれて間もなく父が急死し、1306年には異母兄ヴァーツラフ3世もオロモウツで暗殺されたため、プシェミスル朝の王統は絶えた。アネシュカの母リクサ・エルジュビェタは、ローマ王アルブレヒト1世の長男ルドルフと再婚した。ルドルフはチェコ人貴族の一派に推されてボヘミア王に即位し、リクサ・エルジュビェタは王妃の地位を保った。しかしそれもわずかの間のことで、1307年7月にルドルフは反乱した貴族バヴォル3世・ゼ・ストラコニツが立てこもる城砦を包囲している最中に赤痢にかかって病死した。
リクサ・エルジュビェタは娘をヤヴォル公ヘンリク1世（ボルコ1世スロヴィの子）に嫁がせた。結婚式は1319年に執り行われたが、新郎新婦が遠縁の関係にあるため、婚姻には教皇の認可が必要とされた。認可は1325年に下りている。アネシュカの義兄であるボヘミア王ヨハンは、彼女の結婚には反対していた。ヘンリクがアネシュカの異母姉マルケータと結婚していた従兄のレグニツァ公ボレスワフ3世と同様、自身のボヘミア王位を脅かすライバルになるのを恐れたからである。実際、結婚後すぐに、ヘンリク1世は姑リクサ・エルジュビェタの同意のもと、彼女の寡婦領フラデツ・クラーロヴェーを占拠して、ヨハンに対する反乱軍を支援するための遠征を画策している（実現はしなかった）。
アネシュカは一度妊娠したことがあったが、第1トリメスター（3か月頃）の時期に落馬事故を起こして流産した。この事故の後、アネシュカは何ヶ月もの間床に伏せることになった。アネシュカは1337年に死去した。
寒河江市立醍醐小学校

| 寒河江市立醍醐小学校 |
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 ja北緯38度24分23.2秒 東経140度15分10.8秒﻿ / ﻿北緯38.406444度 東経140.253000度﻿ / 38.406444; 140.253000座標: 北緯38度24分23.2秒 東経140度15分10.8秒﻿ / ﻿北緯38.406444度 東経140.253000度﻿ / 38.406444; 140.253000
過去の名称:  慈恩寺学校 慈恩寺尋常小学校 醍醐尋常小学校 醍醐青年学校 醍醐村国民学校 醍醐村立醍醐小学校
国公私立の別:  公立学校
設置者:  寒河江市
設立年月日:  1874年
共学・別学:  男女共学
学期:  3学期制
学校コード:  B106220620076 
所在地:  〒991-0005
 山形県寒河江市日和田6-1
外部リンク:  公式サイト
 ウィキポータル 教育  ウィキプロジェクト 学校
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寒河江市立醍醐小学校（さがえしりつ だいごしょうがっこう）は、山形県寒河江市にある公立小学校である。
沿革

1874年（明治7年） - 慈恩寺学校設立
1875年（明治8年） - 校舎を華蔵院に移す
1882年（明治15年） - 慈恩寺村字仁王堂に校舎新築、校舎移転
1887年（明治20年） - 慈恩寺尋常小学校に改称
1889年（明治22年） - 醍醐尋常小学校に改称
1900年（明治33年) - 校舎増築落成
1901年（明治34年） - 高等科併置
1902年（明治35年） - 高等科廃止
1905年（明治38年） - 実業補習学校開校
1908年（明治41年） - 日和田に小学校校舎起工
1909年（明治42年） - 校舎新築落成
1917年（大正6年） - 高等科を併置
1935年（昭和10年） - 醍醐青年学校に改称
1941年（昭和16年）4月 - 醍醐村国民学校に改称。
1944年（昭和19年） - 独立青年学校設置
1947年（昭和22年）4月 - 醍醐村立醍醐小学校に改称。
1948年（昭和23年） - 醍醐青年学校廃止
1954年（昭和29年）11月 - 現在の寒河江市立醍醐小学校に改称。
2003年（平成15年） - 新校舎落成。
学区

鬼越、南坂、桜橋、田沢、橋本、下道、新御堂、上宿、東上宿、中宿、下宿、箕輪
卒業後

陵西中学校へ進学する。
小室豊允未来満タン!!

小室豊允未来満タン!!（こむろとよちか・みらいまんたん）は、ラジオ関西で1995年から2004年に放送されたトーク番組である。
番組は小室豊允（評論家。スタート当時は姫路獨協大学教授→学長。後に大手前大学教授）がパーソナリティーを務め、兵庫県に本社などを置く企業・団体の要職に付いている財界人や兵庫県縁の政治家、著名人などをゲストに招き、阪神・淡路大震災からの復興を目指す兵庫の街づくりについての建設的な意見の交換や、企業・団体の紹介、ゲスト個人のプライベートな話題までを取り込みながら放送していた。
2001年に小室が兵庫県知事選挙立候補のため一旦中断した時期があったが、その後再開され、2004年8月に終了した。
1998年には兵庫ジャーナル社より番組本「兵庫の100人-小室豊允の未来満タン」（小室編著）が出版された。
回転準位

回転準位（かいてんじゅんい、rotational state）は量子力学において、分子の重心の移動を伴わない回転運動を表す量子状態である。回転準位間の遷移を回転遷移と呼び、多くの場合、気相におけるマイクロ波（特に、テラヘルツ波、サブミリ波、ミリ波）分光法を用いて観測される。
2原子剛体回転子の回転準位 > 古典論

二原子分子の回転運動に関して考える。今、分子を重心から r1 及び r2 離れた m1 および m2 の質量の質点から構成されるとする。この二質点の距離が固定された剛体と仮定する（剛体回転子）。
この系において、慣性モーメント I は、
I=m_{1}r_{1}^{2}+m_{2}r_{2}^{2}
である。r1、r2 は重心からの距離なので、m1r1 = m2r2である。よって、換算質量
\mu ={\frac {m_{1}m_{2}}{m_{1}+m_{2}}}
を使うと慣性モーメントは
I=\mu r^{2},\ r=r_{1}+r_{2}
と書ける。上の式から、この系の運動はある中心軸に対して質量 μ の物体の回転運動と同じであることがわかる。
古典力学の回転運動から、回転運動の角周波数が ω のとき角運動量の大きさ L は
L=I\omega
であり、回転運動のエネルギーは
R={\frac {L^{2}}{2I}}
となる。
2原子剛体回転子の回転準位 > 量子論

以上の古典力学による類推から、量子力学において使われる極座標の角運動量演算子  {\hat {\boldsymbol {L}}}^{2} を導入すると
-{\frac {1}{\hbar ^{2}}}{\hat {\boldsymbol {L}}}^{2}={\frac {1}{\sin \theta }}{\frac {\partial }{\partial \theta }}\left(\sin \theta {\frac {\partial }{\partial \theta }}\right)+{\frac {1}{\sin ^{2}\theta }}{\frac {\partial ^{2}}{\partial \phi ^{2}}}
であるので、外力が働かないときの回転運動のハミルトニアン演算子は
{\hat {H}}=-{\frac {\hbar ^{2}}{2I}}\left({\frac {1}{\sin \theta }}{\frac {\partial }{\partial \theta }}\left(\sin \theta {\frac {\partial }{\partial \theta }}\right)+{\frac {1}{\sin ^{2}\theta }}{\frac {\partial ^{2}}{\partial \phi ^{2}}}\right)
で表される。直線形の剛体は方位角  \phi  と 天頂角  \theta  で記述できるので、波動関数は  Y(\theta ,\phi ) と記される。時間変化を含まないシュレーディンガー方程式
{\hat {H}}Y(\theta ,\phi )=EY(\theta ,\phi )
は
-{\frac {\hbar ^{2}}{2I}}\left({\frac {1}{\sin \theta }}{\frac {\partial }{\partial \theta }}\left(\sin \theta {\frac {\partial }{\partial \theta }}\right)+{\frac {1}{\sin ^{2}\theta }}{\frac {\partial ^{2}}{\partial \phi ^{2}}}\right)Y(\theta ,\phi )=EY(\theta ,\phi )
と表される。この式において
\beta ={\frac {2IE}{\hbar ^{2}}}
とおけば、「水素原子におけるシュレーディンガー方程式の解」で出てくる式(2.5)と同じ式になる。解法は「水素原子におけるシュレーディンガー方程式の解」に任せるが、 Y(\theta ,\phi ) の解として、球面調和関数
Y_{Jm_{J}}(\theta ,\phi )=(-1)^{(m_{J}+|m_{J}|)/2}{\sqrt {{\frac {2J+1}{4\pi }}{\frac {(J-|m_{J}|)!}{(J+|m_{J}|)!}}\,}}P_{J}^{|m_{J}|}(\cos \theta )\,e^{im_{J}\phi }
が得られる。 P_{J}^{|m_{J}|}(\cos \theta ) はルジャンドル陪関数。有限な値を得るためには、
\beta =J(J+1),\qquad J=0,1,2,3,\dots ,\qquad m_{J}=-J,-(J-1),\dots ,0,\dots ,J-1,J
でなければならない。よって、外力が働かないときの回転運動のエネルギー E は
E={\frac {\hbar ^{2}}{2I}}J(J+1)=hBJ(J+1),\qquad J=0,1,2,3,\dots
となる。ここで
B={\frac {1}{h}}{\frac {\hbar ^{2}}{2I}}={\frac {h}{8\pi ^{2}I}}
で、B は回転定数とよばれる周波数の次元を持つ物理量である（h はプランク定数）。つまり、J によって回転エネルギーは E = 0, 2hB, 6hB, 12hB,⋯ という hB の整数倍のとびとびの値を持つようになる（量子化される）。同じ J を与えるときに、 mJ はエネルギーの値を変えないので、量子状態としては同じエネルギーの状態が mJ の個数 (2J+1) に縮退していることになる。
多原子分子の回転準位 > 非直線分子の古典論

二原子分子のときと同様に、重心系で分子を剛体回転子と考える。分子の回転運動のエネルギー R は、角運動量ベクトルを L、角速度ベクトルを ω とすると
R={\frac {\boldsymbol {\omega \cdot L}}{2}}
と表される。分子の慣性主軸の単位ベクトルを a, b, c とすると、それぞれの主軸まわりの角運動量は
L_{a}={\boldsymbol {a\cdot L}},\qquad L_{b}={\boldsymbol {b\cdot L}},\qquad L_{c}={\boldsymbol {c\cdot L}}
であり、それぞれの主軸まわりの角速度は
\omega _{a}={\boldsymbol {a\cdot \omega }},\qquad \omega _{b}={\boldsymbol {b\cdot \omega }},\qquad \omega _{c}={\boldsymbol {c\cdot \omega }}
である。分子の慣性主軸まわりの主慣性モーメントを IA, IB, IC とすると、角運動量ベクトル L = (La, Lb, Lc) は角速度ベクトル ω = (ωa, ωb, ωc) と
(L_{a},L_{b},L_{c})=(I_{A}\omega _{a},I_{B}\omega _{b},I_{C}\omega _{c})
の関係にあるので、分子の回転運動のエネルギー R は慣性主軸まわりの角運動量と主慣性モーメントにより
R={\frac {L_{a}^{2}}{2I_{A}}}+{\frac {L_{b}^{2}}{2I_{B}}}+{\frac {L_{c}^{2}}{2I_{C}}}
と表される。分子に固定され、分子と共に回転する分子の慣性主軸 a, b, c は
I_{A}\leq I_{B}\leq I_{C}
となるように選ぶのがふつうである。
多原子分子の回転準位 > 非直線分子の量子論

二原子分子のときと同様に、回転定数を次式で定義する。
A={\frac {h}{8\pi ^{2}I_{A}}},\qquad B={\frac {h}{8\pi ^{2}I_{B}}},\qquad C={\frac {h}{8\pi ^{2}I_{C}}}
角運動量の成分 La, Lb, Lc を演算子に置き換えて量子化すると、外力が働かないときの回転運動のハミルトニアン演算子は
{\hat {H}}={\frac {2\pi }{\hbar }}A{\hat {L}}_{a}^{2}+{\frac {2\pi }{\hbar }}B{\hat {L}}_{b}^{2}+{\frac {2\pi }{\hbar }}C{\hat {L}}_{c}^{2}
と表される。二原子分子のときとは違って、非直線形の剛体は方位角  \phi  と 天頂角  \theta  だけでは記述できない。非直線形の剛体の向きは、空間に固定されたxyz座標系と剛体と共に回転するabc主軸系を結ぶオイラー角 α, β, γ で記述される。よって、非直線分子の回転波動関数はオイラー角を変数とする関数 Ψ(α, β, γ) になる。角運動量演算子はオイラー角を変数とすると
{\hat {L}}_{a}={\frac {\hbar }{i}}\left(-{\frac {\cos \gamma }{\sin \beta }}{\frac {\partial }{\partial \alpha }}+{\frac {\cos \beta \cos \gamma }{\sin \beta }}{\frac {\partial }{\partial \gamma }}+\sin \gamma {\frac {\partial }{\partial \beta }}\right)
{\hat {L}}_{b}={\frac {\hbar }{i}}\left({\frac {\sin \gamma }{\sin \beta }}{\frac {\partial }{\partial \alpha }}-{\frac {\cos \beta \sin \gamma }{\sin \beta }}{\frac {\partial }{\partial \gamma }}+\cos \gamma {\frac {\partial }{\partial \beta }}\right)
{\hat {L}}_{c}={\frac {\hbar }{i}}{\frac {\partial }{\partial \gamma }}
と表される。これらの角運動量演算子を二乗してハミルニアン演算子に代入し、シュレーディンガー方程式を解くと、外力が働かないときの非直線分子の回転準位を求めることができる。
以下では、分子の対称性で場合分けして、多原子分子の回転準位について述べる。
多原子分子の回転準位 > 対称こま分子

三つの主慣性モーメント IA, IB, IC のうちの二つが等しい分子を、対称こま分子という。とくに IA = IB < IC である分子を扁平対称こま(英: oblate symmetric top)分子（偏平対象こま分子）という。逆に IA < IB = IC である分子を偏長対称こま(英: prolate symmetric top)分子という。たとえばクロロホルム CH35Cl3 は、分子の対称軸まわりの慣性モーメント I∥ が対称軸に垂直な軸のまわりの慣性モーメント I⊥ よりも大きいので、扁平対称こま分子である。それに対して、塩化メチル CH3Cl は、I∥  が I⊥ よりも小さいので、偏長対称こま分子である。一般に、軸対称の分子であれば慣性主軸のひとつが対称軸と一致し、対称軸に垂直な任意の軸まわりの慣性モーメントはすべて等しくなるので、軸対称の分子は対称こま分子である。たとえば３回回転対称軸を持つアンモニア NH3、６回回転対称軸を持つベンゼン C6H6、それに４回回映対称軸を持つアレン CH2=C=CH2 はすべて対称こま分子である。慣性主軸は IA ≤ IB ≤ IC となるように選ぶので、扁平対称こま分子である CH35Cl3, NH3, C6H6 の対称軸は慣性主軸のc軸となり、偏長対称こま分子である CH3Cl, CH2=C=CH2 の対称軸は慣性主軸のa軸となる。
対称こま分子の回転状態は三つの量子数
J=0,1,2,3,\cdots ,\qquad m_{J}=0,\pm 1,\pm 2,\cdots ,\pm (J-1),\pm J,\qquad K=0,\pm 1,\pm 2,\cdots ,\pm (J-1),\pm J
で記述される。量子数 J と量子数 mJ の意味は二原子分子のときと同じである。量子数 J は分子回転の角運動量の大きさを表す量子数であり、回転の基底状態では J = 0 である。量子数 mJ は分子回転の向きを表す量子数であり、空間に固定されたxyz座標系における量子化軸（通常はz軸）まわりの分子回転の角運動量の大きさ、すなわち角運動量のz成分を表す。 mJ = 0 かつ J ≠ 0 であれば、角運動量ベクトルはxy平面内にあるので、分子回転の回転軸もまた空間に固定されたxy平面内にある。それに対して |mJ| = J ≠ 0 であれば、角運動量ベクトルはほぼz軸に沿う方向にあるので、空間に固定されたz軸の正方向から見るなら mJ = J であれば分子は反時計回りに、 mJ = −J であれば分子は時計回りに、それぞれ回転している。
量子数 mJ が空間に固定された軸のまわりの角運動量の大きさを表すのに対して、量子数 K は、分子の対称軸まわりの角運動量の大きさを表す。K の回転と −K の回転は、回転の向きが逆になるほかは同じ回転である。 K = 0 かつ J ≠ 0 であれば、角運動量ベクトルは対称軸と直交するので、分子回転の回転軸もまた分子の対称軸と直交する。このときの回転運動は、古典力学的には、分子の宙返り運動に対応する。たとえば ベンゼンのような平面分子であれば、コイントスのコインのような回転に対応する。あるいはCH3Cl や CH2=C=CH2 のような棒状に近い分子であれば、このときの回転は棒状の攪拌子のような回転に対応する。それに対して |K| = J ≠ 0 であれば、角運動量ベクトルはほぼ分子の対称軸に沿う方向にあるので、分子回転の回転軸は分子の対称軸とほぼ重なる。たとえばベンゼンであれば、 |K| = J ≠ 0 の回転は、６回回転対称軸を回転軸とする車輪のような回転に対応する。一般に、 |K| ≠ 0 の回転状態は、古典力学的には歳差運動に相当する。