stanford-oval/wikipedia huggingface dataset:
Mekanika klasik
Sejarah

Pemikiran awal mengenai mekanika dimulai pada masa Aristoteles (384–322 SM). Bidang ilmu mekanika yang paling awal ialah mekanika benda langit. Aristoteles pada masanya menganggap Bumi sebagai objek yang diam dengan bintang-bintang yang mengelilinginya mengalami pergerakan atau perputaran. Pemikiran Aristoteles kemudian dikembangkan lebih lanjut oleh ahli astronomi bernama Tycho Brahe pada abad ke-16 Masehi dan dikembangkan lagi oleh muridnya yang bernama Johannes Kepler pada awal abad ke-17 Masehi. Hukum mekanika kemudian baru dirumuskan secara ilmiah pada awal abad ke-17 Masehi oleh Isaac Newton dari bukti-bukti empiris yang ditemukan oleh Brahe dan Kepler. Konsep dasar yang dikemukakan oleh Newton ialah gaya dan massa, yang kemudian dikembangkan lagi menjadi teori gravitasi. Ilmu mekanika kemudian terus dikembangkan pada paruh kedua abad ke-17 Masehi hingga paruh pertama abad ke-19 Masehi. Para pengembangnya di antaranya ialah Johann Bernoulli, Jean le Rond d'Alembert, Joseph-Louis de Lagrange dan William Rowan Hamilton. Pada masa ini, ilmu mekanika dikenal sebagai mekanika klasik, mekanika teoretik atau mekanika analitik.
Konsep dasar > Gaya

Gaya merupakan salah satu konsep utama di dalam mekanika, khususnya pada mekanika klasik. Pemanfaatan konsep gaya di dalam mekanika klasik ialah untuk memberikan pemahaman mengenai gaya gerak pada benda. Analisis mekanika melalui konsep gaya dilakukan dengan menggunakan hukum gerak Newton yang dirumuskan secara matematika. Dalam perhitungan mekanika, gaya umumnya dikaitkan dengan konsep momentum dan energi. Konsep gaya digunakan dalam mekanika baik pada benda yang diam atau benda yeng bergerak dengan kondisi pergerakan yang berubah-ubah pula.
Deskripsi teori

Berikut ini adalah penjelasan konsep dasar mekanika klasik. Agar sederhana, biasanya objek real dimodelkan dengan partikel titik (objek dengan ukuran yang dapat diabaikan). Pergerakan partikel titik dikarakteristikkan dengan beberapa parameter: posisinya, massa, dan gaya yang mengenainya.
Deskripsi teori > Posisi dan turunannya

Artikel utama: Kinematika
| --- | --- |
Besaran SI untuk "mekanikal" (bukan elektromagnetisme atau termal) satuan kg, m dan s
posisi: m
posisi sudut/sudut: tanpa satuan (radian)
kecepatan: m·s−1
kecepatan sudut: s−1
percepatan: m·s−2
percepatan sudut: s−2
jerk: m·s−3
"angular jerk": s−3
energi spesifik: m2·s−2
absorbed dose rate: m2·s−3
momen inersia: kg·m2
momentum: kg·m·s−1
momentum sudut: kg·m2·s−1
gaya: kg·m·s−2
torsi: kg·m2·s−2
energi: kg·m2·s−2
daya: kg·m2·s−3
tekanan dan densitas energi: kg·m−1·s−2
tegangan permukaan: kg·s−2
konstanta pegas: kg·s−2
iradiansi dan fluks energi: kg·s−3
viskositas kinematik: m2·s−1
viskositas dynamik: kg·m−1·s−1
massa jenis: kg·m−3
densitas bilangan: m−3
aksi: kg·m2·s−1
Deskripsi teori > Posisi dan turunannya > Kecepatan dan kelajuan

Artikel utama: Kecepatan dan Kelajuan
Kecepatan, atau perubahan posisi tiap waktu, didefinisikan sebagai turunan posisi terhadap waktu:
Dalam mekanika klasik, kecepatan adalah masalah penambahan dan pengurangan. Contohnya, apabila suatu mobil berjalan ke arah timur dengan kecepatan 60 km/jam dan melewati mobil lain yang kecepatannya 50 km/jam, maka dari pandangan mobil yang lebih lambat, mobil itu berjalan dengan kecepatan 60 − 50 = 10 km/jam. Sedangkan, dari perspektif mobil yang lebih cepat, mobil yang lebih lambat bergerak 10 km/jam ke arah barat. Kecepatan adalah besaran vektor dan diperhitungkan dengan analisis vektor.
Secara matematis, kecepatan objek pertama tadi diberi tanda vektor u = ud dan kecepatan objek kedua diberi tanda vektor v = ve, dengan u adalah kecepatan objek pertama, v adalah kecepatan objek kedua, dan d serta e adalah vektor satuan pada arah gerak tiap objek, maka kecepatan objek pertama dilihat dari objek kedua adalah
Juga,
Ketika kedua objek bergerak pada arah yang sama, maka persamaan menjadi
Atau, dengan mengabaikan arah, perbedaan keduanya (dalam kelajuan) adalah:
Deskripsi teori > Posisi dan turunannya > Percepatan

Artikel utama: Percepatan
Percepatan adalah turunan kecepatan tiap satuan waktu (turunan kedua dari posisi terhadap waktu):
Percepatan menunjukkan perubahan kecepatan tiap waktu: entah besarannya, arahnya, atau keduanya. Jika besaran kecepatan v berkurang, maka disebut sebagai perlambatan.
Deskripsi teori > Gaya; Hukum kedua Newton

Artikel utama: Gaya dan Hukum gerak Newton
Newton pertama kali menuliskan secara matematis hubugan antara gaya dan momentum. Beberapa fisikawan menerjemahkan hukum kedua gerak Newton sebagai definisi gaya dan massa, dimana yang lain menganggapnya sebagai postulat dasar. Rumus "Hukum kedua Newton" adalah:
Besaran mv disebut sebagai momentum (kanonikal). Gaya bersih pada sebuah partikel sama dengan perubahan momentrum tiap saat terhadap waktu. Karena definisi percepatan adalah a = dv/dt, maka hukum ini dapat disederhanakan menjadi:
Maka sejauh gaya yang bekerja pada partikel diketahui, hukum kedua Newton cukup untuk menjelaskan pergerakan partikel. Ketika salah satu hubungan independen diketahui, maka dapat disubstitusikan ke hukum kedua Newton untuk didapatkan persamaan diferensial biasa, yang umum disebut persamaan gerak.
Sebagai contoh, asumsikan bahwa hanya gaya friksi yang bekerja pada partikel, maka dapat dimodelkan sebagai fungsi kecepatan partikel, contohnya:
dengan λ adalah konstanta positif, tanda negatif menunjukkan gaya bekerja berlawanan arah terhadap kecepatan. Maka persamaan gerak menjadi
Dapat diintegrasikan untuk didapatkan
dengan v0 adalah kecepatan awal. Hal ini berarti kecepatan partikel ini meluruh secara eksponensial menjadi nol selagi waktu berjalan. Pada kasus ini, dapat dilihat juga bahwa energi kineik partikel diserap oleh gaya gesek (kemudian diubah lagi menjadi energi panas sesuai hukum kekekalan energi), dan partikel akan melambat. Persamaan ini dapat diintegrasikan lagi untuk mendapatkan posisi r dari partikel sebagai fungsi waktu.
Deskripsi teori > Kerja dan energi

Artikel utama: Kerja (fisika), Energi kinetik, dan Energi potensial
Jika suatu gaya konstan sebesar F bekerja pada partikel sehingga menyebabkan perpindahan sejauh Δr,maka kerja yang dilakukan oleh gaya tersebut adalah produk skalar dari vektor gaya dan perpindahan:
Lebih umum, jika gaya bervariasi sebagai fungsi posisi selagi partikel berpindah dari r1 ke r2 melalui jalur C, maka kerja yang diberikan pada partikel dinyatakan dalam integral garis
Jika kerja yang dilakukan untuk memindahkan partikel dari r1 ke r2 besarnya sama tidak peduli jalur apa yang dilewati, maka gaya tersebut dinamakan gaya konservatif. Gravitasi adalah contoh lain gaya konservatif, juga pegas ideal, seperti ditulis pada Hukum Hooke. Gaya akibat friksi bukan gaya konservatif.
Energi kinetik Ek dari partikel bermassa m yang bergerak dengan kelajuan v adalah
Untuk objek yang terdiri dari banyak partikel, energi kinetik dari objek tersebut adalah gabungan semua energi kinetik dari semua partikel.
Teorema kerja-energi menyatakan bahwa partikel bermassa m, maka total kerja W yang dilakukan ke partikel akibat pergerakan dari posisi r1 ke r2 sama dengan perubahan energi kinetik Ek partikel:
Gaya konservatif dapat dinyatakan sebagai gradien fungsi skalar, dikenal dengan energi potensial yang dilambangkan Ep:
Jika semua gaya yang bekerja pada partikel adalah konservatif, dan Ep adalah total energi potensial, didapatkan dengan menjumlahkan energi-energi potensial
Penurunan energi potensial sama dengan kenaikan energi kinetik
-\Delta E_{\mathrm {p} }=\Delta E_{\mathrm {k} }\Rightarrow \Delta (E_{\mathrm {k} }+E_{\mathrm {p} })=0\,.
Hasilnya dikenal dengan kekekalan energi dan menyatakan bahwa total energi,
selalu konstan tiap saat.
Prinsip Hamilton

Jika ditinjau gerak partikel yang terkendala pada suatu permukaan bidang, maka diperlukan adanya gaya tertentu yakni gaya konstrain yang berperan mempertahankan kontak antara partikel dengan permukaan bidang. Namun sayang, tak selamanya gaya konstrain yang beraksi terhadap partikel dapat diketahui. Pendekatan Newtonian memerlukan informasi gaya total yang beraksi pada partikel. Gaya total ini merupakan keseluruhan gaya yang beraksi pada partikel, termasuk juga gaya konstrain. Oleh karena itu, jika dalam kondisi khusus terdapat gaya yang tak dapat diketahui, maka pendekatan Newtonian tak berlaku. Sehingga diperlukan pendekatan baru dengan meninjau kuantitas fisis lain yang merupakan karakteristik partikel, misal energi totalnya. Pendekatan ini dilakukan dengan menggunakan prinsip Hamilton, dimana persamaan Lagrange yakni persamaan umum dinamika partikel dapat diturunkan dari prinsip tersebut.
Prinsip Hamilton mengatakan, "Dari seluruh lintasan yang mungkin bagi sistem dinamis untuk berpindah dari satu titik ke titik lain dalam interval waktu spesifik (konsisten dengan sembarang konstrain), lintasan nyata yang diikuti sistem dinamis adalah lintasan yang meminimumkan integral waktu selisih antara energi kinetik dengan energi potensial.".
Persamaan Lagrange

Persamaan gerak partikel yang dinyatakan oleh persamaan Lagrange dapat diperoleh dengan meninjau energi kinetik dan energi potensial partikel tanpa perlu meninjau gaya yang beraksi pada partikel. Energi kinetik partikel dalam sistem koordinat Kartesius adalah fungsi dari kecepatan, energi potensial partikel yang bergerak dalam medan gaya konservatif adalah fungsi dari posisi.
Jika didefinisikan Lagrangian sebagai selisih antara energi kinetik dan energi potensial. Dari prinsip Hamilton, dengan mensyaratkan kondisi nilai stasioner maka dapat diturunkan persamaan Lagrange. Persamaan Lagrange merupakan persamaan gerak partikel sebagai fungsi dari koordinat umum, kecepatan umum, dan mungkin waktu. Kegayutan Lagrangian terhadap waktu merupakan konsekuensi dari kegayutan konstrain terhadap waktu atau dikarenakan persamaan transformasi yang menghubungkan sistem koordinat Kartesius dan koordinat umum mengandung fungsi waktu. Pada dasarnya, persamaan Lagrange ekivalen dengan persamaan gerak Newton, jika koordinat yang digunakan adalah koordinat Kartesius.
Dalam mekanika Newtonian, konsep gaya diperlukan sebagai kuantitas fisis yang berperan dalam aksi terhadap partikel. Dalam dinamika Lagrangian, kuantitas fisis yang ditinjau adalah energi kinetik dan energi potensial partikel. Keuntungannya, karena energi adalah besaran skalar, maka energi bersifat invarian terhadap transformasi koordinat.
Dalam kondisi tertentu, tidaklah mungkin atau sulit menyatakan seluruh gaya yang beraksi terhadap partikel, maka pendekatan Newtonian menjadi rumit pula atau bahkan tak mungkin dilakukan. Oleh karena itu, pada perkembangan berikutnya dari mekanika, prinsip Hamilton berperan penting karena ia hanya meninjau energi partikel saja.
Keterbatasan validitas

Banyak cabang mekanika klasik adalah penyederhanaan atau perkiraan dari bentuk akurat; 2 yang paling akurat diantaranya relativitas umum dan mekanika statistika relativistik. Optika geometri adalah perkiraan terhadap teori kuantum cahaya.
Ketika mekanika kuantum dan mekanika klasik tidak dapat digunakan, seperti pada tingkat kuantum dengan banyak derajat kebebasan, maka digunakan teori medan kuantum (Quantum field theory, QFT). QFT berperan dalam jarak pendek dan kecepatan tinggi dengan banyak derajat kebebasan serta kemungkinan perubahan pada jumlah partikel selagi interaksi. Untuk menghitung derajat kebebasan banyak pada skala makroskopik, mekanika statistika menjadi penting. Mekanika statistika menjelaskan perilaku objek dalam jumlah besar (namun bisa dihitung) dan interaksinya sebagai kesatuan pada tingkat makroskopik. Mekanika statistika utamanya digunakan pada termodinamika untuk sistem yang terletak diluar batasan asumsi termodinamika klasik. Pada kasus untuk objek dengan kecepatan tinggi mendekati laju cahaya, mekanika klasik dilengkapi dengan relativitas khusus. Relativitas umum menggabungkan relativitas khusus dengan hukum gravitasi universal Newton, memungkinkan fisikawan untuk memegang gravitasi lebih dalam lagi.
Keterbatasan validitas > Perkiraan Newtonian untuk relativitas khusus

Dalam relativitas khusus, momentum sebuah partikel dirumuskan dengan
dengan m adalah massa diam partikel, v adalah kecepatan, dan c adalah laju cahaya.
Jika v bernilai sangat kecil dibandingkan c, v2/c2 akan bernilai nol, sehingga
Maka persamaan Newton p = mv adalah perkiraan persamaan relativistik untuk benda yang bergerak dengan kecepatan rendah jika dibandingkan kecepatan cahaya.
Contohnya, frekuensi siklotron relativistik sebuah siklotron, girotron, atau magnetron bertegangan tinggi dirumuskan dengan
dengan fc adalah frekuensi elektron (atau partikel bermuatan lainnya) dengan energi kinetik T dan massa (diam) m0 berputar dalam medan magnet. Massa (diam) elektron adalah 511 keV. Maka koreksi frekuensi sekitar 1% untuk tabung vakum magnetik bertegangan 5.11 kV dengan arus searah.
Keterbatasan validitas > Perkiraan klasik untuk mekanika kuantum

Perkiraan sinar mekanika klasik dipatahkan panjang gelombang de Broglie adalah tidak sangat kecil daripada dimensi lain dari sistem. Untuk partikel non-relativistik, panjang gelombangnya adalah
dengan h adalah konstanta Planck dan p adalah momentum.
Lagi, hal ini berlaku untuk elektron sebelum digunakan dengan partikel yang lebih berat. Contohnya, elektron yang digunakan oleh Clinton Davisson dan Lester Germer tahun 1927, dipercepat hingga 54 Volt, panjang gelombangnya 0.167 nm, sudah cukup panjang untuk memperlihatkan difraksi tunggal side lobe ketika dipantulkan dari muka kristal nikel dengan ruang atom 0.215 nm. Dengan ruang hampa yang lebih besar, maka akan terlihat relatif lebih mudah untuk meningkatkan resolusi sudut dari sekitar 1 radian menjadi miliradian dan melihat difraksi kuantum dari pola periodik sirkuit terpadu memori komputer.
Contoh kegagalan lainnya dari mekanika klasik pada skala teknik adalah penerowongan kuantum pada dioda terowongan dan gerbang transistor sangat sempit pada sirkuit terpadu.
Lihat pula

Mekanika
Catatan kaki

↑  The displacement Δr is the difference of the particle's initial and final positions: Δr = rfinal − rinitial.
Pranala luar

Wikiquote memiliki koleksi kutipan yang berkaitan dengan: .
Crowell, Benjamin. Newtonian Physics Diarsipkan 2011-04-25 di Wayback Machine. (an introductory text, uses algebra with optional sections involving calculus)
Fitzpatrick, Richard. Classical Mechanics (uses calculus)
Hoiland, Paul (2004). Preferred Frames of Reference & Relativity
Horbatsch, Marko, "Classical Mechanics Course Notes".
Rosu, Haret C., "Classical Mechanics". Physics Education. 1999. [arxiv.org: physics/9909035]
Shapiro, Joel A. (2003). Classical Mechanics
Sussman, Gerald Jay & Wisdom, Jack & Mayer,Meinhard E. (2001). Structure and Interpretation of Classical Mechanics Diarsipkan 2012-09-20 di Wayback Machine.
Tong, David. Classical Dynamics (Cambridge lecture notes on Lagrangian and Hamiltonian formalism)
Kinematic Models for Design Digital Library (KMODDL)
 Movies and photos of hundreds of working mechanical-systems models at Cornell University. Also includes an e-book library of classic texts on mechanical design and engineering.
MIT OpenCourseWare 8.01: Classical Mechanics Free videos of actual course lectures with links to lecture notes, assignments and exams.
Analisis gerak parabola adalah bagian dari mekanika klasik.
Domain validitas untuk mekanika klasik
The New Atlantis

| --- | --- |

Pengarang: Francis Bacon
Negara: Britania Raya
Bahasa: Bahasa Inggris
Genre: Novel utopia
Tanggal terbit: 1626
Halaman: 46 hal
ISBN: ISBN NA Invalid ISBN
The New Atlantis merupakan sebuah novel yang ditulis oleh Francis Bacon. Isinya mengenai aspirasi Bacon atas utopia berupa tanah ideal. Penulisan The New Atlantis dimulai pada tahun 1623 dan diterbitkan pada tahun 1627. Dalam The New Atlantis, Bacon menggambarkan visi penemuan dan ilmu pengetahuan masa depan manusia.
Pranala luars

Project Gutenberg e-text of Francis Bacon's book The New Atlantis.
Royal Society
Los Horcones and Walden Two Diarsipkan 2007-10-22 di Wayback Machine.
Voynich Manuscript/New Atlantis Comparison
Monochamus ochraceomaculatus

| Monochamus ochraceomaculatus |
| --- | --- |

Klasifikasi ilmiah
Kerajaan:: Animalia
Filum:: Arthropoda
Kelas:: Insecta
Ordo:: Coleoptera
Famili:: Cerambycidae
Genus:: Monochamus
Spesies:: Monochamus ochraceomaculatus

Monochamus ochraceomaculatus adalah spesies kumbang tanduk panjang yang tergolong famili Cerambycidae. Spesies ini juga merupakan bagian dari genus Monochamus, ordo Coleoptera, kelas Insecta, filum Arthropoda, dan kingdom Animalia.
Larva kumbang ini biasanya mengebor ke dalam kayu dan dapat menyebabkan kerusakan pada batang kayu hidup atau kayu yang telah ditebang.
Drs. H. Soenarto, M.Si.

Drs. H. Soenarto, M.Si. Drs. Soenarto adalah bupati Magetan yang ke-28, dilantik pada 23 Juli 1998.
| Drs>  H. Soenarto, M.Si. |
| --- | --- |

 
Bupati Magetan
Presiden: K.H. Abdurrahman Wahid Megawati Soekarnoputri
Wakil: Drs. H. Djarno, M.Si.
Pendahulu SoedharmonoPengganti Saleh Mulyono
 
Informasi pribadi
Lahir: 15 Desember 1947 Bojonegoro, Jawa Timur
Kebangsaan: Indonesia
Suami/istri: Hj. Muktiarie
Alma mater: UGM Yogyakarta


Sunting kotak info • L • B
Awal Karier

Bupati kelahiran Bojonegoro tanggal 15 Desember 1947 ini sebelumnya meniti karier sebagai PNS. Jenjang karier sebagai PNS diawali sebagai staf kantor Camat merangkap staf pembantu Bupati di Gresik. Kemudian menjabat Camat Kedamaean(1975-1981), Camat Driyorejo(1981-1992), dan Pembantu Bupati di Driyorejo (1992-1994), setelah itu menjabat sebagai Kepala Dinas Pendidikan dan Kebudayaan Kabupaten Gresik (1994-1996).
Perjalanan karier berikutnya, diangkat sebagai Sekretaris Wilayah Daerah Kabupaten Mojokerto (1996-1998), sebelum akhirnya menjadi Bupati Magetan(1998-2003).
Tipula (Lunatipula)

| Tipula (Lunatipula) decolor |
| --- | --- |

Klasifikasi ilmiah
Kerajaan:: Animalia
Filum:: Arthropoda
Kelas:: Insecta
Ordo:: Diptera
Famili:: Tipulidae
Spesies:: Tipula (Lunatipula) decolor

Tipula (Lunatipula) decolor adalah spesies lalat yang tergolong famili Tipulidae. Lalat ini juga merupakan bagian dari ordo Diptera, kelas Insecta, filum Arthropoda, dan kingdom Animalia.
Lalat ini biasanya tinggal di tempat lembap.
Trigonoptera ornata

| Trigonoptera ornata |
| --- | --- |

Klasifikasi ilmiah
Kerajaan:: Animalia
Filum:: Arthropoda
Kelas:: Insecta
Ordo:: Coleoptera
Famili:: Cerambycidae
Subfamili:: Lamiinae
Tribus:: Tmesisternini
Genus:: Trigonoptera
Spesies:: Trigonoptera ornata

Trigonoptera ornata adalah spesies kumbang tanduk panjang yang tergolong familia Cerambycidae. Spesies ini juga merupakan bagian dari genus Trigonoptera, ordo Coleoptera, kelas Insecta, filum Arthropoda, dan kingdom Animalia.
Larva kumbang ini biasanya mengebor ke dalam kayu dan dapat menyebabkan kerusakan pada batang kayu hidup atau kayu yang telah ditebang.
Rizky Bagja

| Informasi pribadi |
| --- | --- | --- | --- |
Nama lengkap:  Rizky Bagja Permana
Tanggal lahir:  24 Mei 1991 (umur 33)
Tempat lahir:  Bandung, Jawa Barat, Indonesia
Tinggi:  1,69 m (5 ft 6+1⁄2 in)
Posisi bermain:  Penjaga gawang
Informasi klub
Klub saat ini:  Persika Karawang
Nomor:  30
Karier senior*
| Tahun |  Tim |  Tampil |  (Gol) |
| 2010–2011 |  Persib Bandung U-21 |   |   |
| 2011 |  Persib Bandung |   |   |
| 2015 |  PSGC Ciamis |   |   |
| 2016- |  Persika Karawang |  6 |  (0) |
 * Penampilan dan gol di klub senior hanya dihitung dari liga domestik  dan akurat per 22 Juni 2016
Rizky Bagja (lahir 24 Mei 1991
) adalah seorang pemain sepak bola Indonesia yang berposisi sebagai penjaga gawang. Ia sekarang sudah tidak bergabung di Persib Bandung, Dan Ia sekarang Bermain Di Persika Karawang. Sebelumnya, ia merupakan pemain muda lulusan akademi Persib Bandung U-21.
STM DOMAS 871[butuh rujukan]
Karier > Persika Karawang > 2016

Rizky tergabung dalam skuat untuk ajang Indonesia Soccer Championship B 2016. Rizky melakoni debutnya saat melawan PSCS Cilacap pada pertandingan perdana.
Pranala luar

Profil Rizky Bagja Diarsipkan 2013-01-31 di Wayback Machine.
| l b  Skuad  Persika Karawang |
| --- | --- |
  1 Taopik  2 Gafur  4 Sulaeman  5 Nurjaya  7 Denny  8 Nugraha  9 Abul  10 Afriatullah  11 Romansyah  12 Didi  14 Sunarya  15 Hasrul  16 Taufik  17 Angga  18 Imral  21 Nandang  22 Sutrisna  23 Eko  24 Gilang  26 Dendi  28 Rio  29 Wijay  30 Rizky  31 Samba  33 Biondi  52 Fatkhur  88 Sambung  93 Muhyidin  99 Bima Arya  Pelatih: Darwis
Eman

Eman adalah sebuah nama yang terutama berasal dari Asia Tenggara (Indonesia).
Tokoh

Eman (pelawak)
Eman Fiala (pemeran)
Eman Sulaeman
Eman Suparman
Eman al-Nafjan
Lihat pula

Semua halaman dengan judul yang diawali dengan Eman
Halaman-halaman lainnya
Semua halaman dengan Eman
Semua halaman dengan judul yang mengandung Eman
Ekspedisi Utara

Ekspedisi Utara dapat mengacu pada beberapa hal berikut:
Tiongkok

Ekspedisi ke Utara (1926–1928)
Kampanye Utara Jiang Wei (247–262)
Kampanye Utara Zhuge Liang (228–234)
Eman Fiala (pemeran)

| Eman Fiala |
| --- | --- |

Lahir: (1899-04-15)15 April 1899 Praha, Austria-Hungaria (kini Republik Ceko)
Meninggal: 24 Juni 1970(1970-06-24) (umur 71) Praha, Cekoslowakia (kini Republik Ceko)
Pekerjaan: Pemeran
Tahun aktif: 1918–1966
  Meritorious Artist (en)   
  
Eman Fiala (15 April 1899 – 24 Juni 1970
) adalah seorang pemeran film dan komponis Cekoslowakia. Ia tampil dalam lebih dari 160 film antara 1918 dan 1966.
Filmografi pilihan

Little Red Riding Hood (1920)
Tu ten kámen (1923)
The Lantern (1925)
Affair at the Grand Hotel (1929)
Father Vojtech (1929)
Černé oči, proč pláčete...? (1930)
Imperial and Royal Field Marshal (1930)
Chudá holka (1930)
Business Under Distress (1931)
Muži v offsidu (1931)
The Inspector General (1933)
Hrdinný kapitán Korkorán (1934)
Hrdina jedné noci (1935)
The Lantern (1938)
Second Tour (1939)
Muzikantská Liduška (1940)
Barbora Hlavsová (1942)
Valentin the Good (1942)
The Respectable Ladies of Pardubice (1944)
The Wedding Ring (1944 - music)
A Kiss from the Stadium (1948)
The Poacher's Foster Daughter or Noble Millionaire (1949)
Temno (1950)
May Events (1951)
Hvězda jede na jih (1958)
Lemonade Joe (1964)
Pranala luar

Eman Fiala di IMDb (dalam bahasa Inggris)
| Pengawasan otoritas  |
| --- | --- |
Umum:  Integrated Authority File (Jerman)  ISNI 1  VIAF 1  WorldCat (via VIAF) 
Perpustakaan nasional:  Amerika Serikat  Republik Ceko 
Templat:CzechRepublic-actor-stub
Makam Eman Fiala di Pemakaman Malvazinky, Praha
Tipula (Lunatipula)

| Tipula (Lunatipula) bicornis |
| --- | --- |


Klasifikasi ilmiah
Kerajaan:: Animalia
Filum:: Arthropoda
Kelas:: Insecta
Ordo:: Diptera
Famili:: Tipulidae
Spesies:: Tipula (Lunatipula) bicornis

Tipula (Lunatipula) bicornis adalah spesies lalat yang tergolong famili Tipulidae. Lalat ini juga merupakan bagian dari ordo Diptera, kelas Insecta, filum Arthropoda, dan kingdom Animalia.
Lalat ini biasanya tinggal di tempat lembap.

| Tipula (Lunatipula) bifasciculata |
| --- | --- |

Klasifikasi ilmiah
Kerajaan:: Animalia
Filum:: Arthropoda
Kelas:: Insecta
Ordo:: Diptera
Famili:: Tipulidae
Spesies:: Tipula (Lunatipula) bifasciculata

Tipula (Lunatipula) bifasciculata adalah spesies lalat yang tergolong famili Tipulidae. Lalat ini juga merupakan bagian dari ordo Diptera, kelas Insecta, filum Arthropoda, dan kingdom Animalia.
Lalat ini biasanya tinggal di tempat lembap.
Perkebunan teh Tambi

Perkebunan Tambi merupakan perkebunan teh di Kabupaten Wonosobo dengan ketinggian 1.350 dpl yang terletak di sebelah Barat lereng Gunung Sindoro dibangun pada tahun 1865. Dari pusat kota Wonosobo 16 km ke arah Utara.
Pranala luar

Agrowisata Tambi Official Website Diarsipkan 2013-11-27 di Wayback Machine.