stanford-oval/wikipedia huggingface dataset:
Hukum Ohm
Sejarah > Perkembangan

Penjelasan lebih mendalam tentang hukum Ohm mulai berkembang setelah J.J Thomson menemukan bahwasannya zat pembangun arus listrik ialah kumpulan partikel kecil (elektron). Pada permulaan abad ke-20 sebuah model fisika klasik hantaran arus listrik pertama kali dicetuskan oleh Paul Drude yakni  model Drude, model tersebut memberi pemaparan ilmiah mengenai hukum Ohm. Pada model ini, sebuah penghantar yang memiliki unsur pembentuk yakni atom-atom, dengan anggapan memiliki celah, diberi tegangan listrik, yang tegangan listrik itu sendiri memiliki kandungan partikel-partikel kecil yakni elektron. Elektron-elektron tersebut bergerak dengan bebas pada penghantar, dan pertabrakan sebuah elektron dengan elektron-elektron lainnya, dan dengan atom unsur penghantar, mengakibatkan elektron menjadi lebih lambat, dan acak. Menggunakan distribusi statistik, kita dapat buktikan bahwasannya besar perpindahan rata-rata elektron itu sebanding dengan medan listrik.
Penggunaan dan perkembangan daripada mekanika kuantum pada tahun 1920-an sedikit mengubah pemahaman kita tentang hukum Ohm, tetapi menurut beberapa jurnal besar perpindahan rata-rata dari elektron bisa dibuktikan sebanding dengan medan listrik dari elektron, yang apabila diturunkan lagi akan sama dengan hukum Ohm pada skala mikro. Pada tahun 1927 Arnold Sommerfeld, seorang fisikawan juru mekanika kuantum, menerapkan distribusi Fermi-Dirac versi kuantum untuk elektron pada penghantar, penggunaan tersebut mengeluarkan model elektron yang baru yakni model elektron bebas. Satu tahun kemudian, Felix Bloch menunjukkan dengan pasti, bahwasannya elektron bergerak seperti gelombang melalui celah-celah pada atom unsur penghantar, maka dari itu model Drude bukanlah model yang bisa dikatakan benar; elektron bergerak secara acak sedangkan Bloch menunjukkan elektron bergerak seperti gelombang.
Bentuk hukum Ohm pada Skala mikro

Skala mikro hukum Ohm ialah model Drude yang dikembangkan oleh pencetusnya yakni Paul Drude pada tahun 1900. Paul Drude menganggap elektron seperti bola karet yang dapat memantul dan mengalami perlambatan akibat tabrakan dengan elektron-elektron yang lain, dan dengan atom unsur penghantar.
Besar momentum untuk kumpulan elektron pada unsur penghatar adalah:
p=eE\tau  p ialah momentum kumpulan elektron,  e ialah besar muatan listrik kumpulan elektron, dan  \tau  mewakili waktu yang dibutuhkan untuk elektron mulai bergerak. Dikarenakan momentum sebanding dengan medan listrik, dan besar muatan listrik di suatu persimpangan pada penghantar sebanding dengan besar perpindahan rata-rata kumpulan elektron, maka seharusnya besar muatan listrk yang dimaksud sebanding dengan medan listrik, yang merupakan hukum Ohm dalam skala mikro. Secara matematis:
J=-neukita tahu bahwasannya  p=mu (definisi momentum). Memanipulasi definisi momentum untuk mendapatkan ekspresi  u, memasukkan ekspresi ekspresi  u pada persamaan tengah, dan memasukkan ekspresi momentum  p yang paling atas pada persamaan tengah, kita mendapatkan:
J={\Bigl (}-{\frac {e^{2}n\tau }{m}}{\Bigl )}E e^{2}n\tau /m sama saja dengan  \sigma  atau konduktivitas.
Bentuk hukum Ohm pada rangkaian RLC

Generalisasi dari besar hambatan pada rangkaian RLC ialah impedansi listrik, biasanya dinotasikan dengan  {\mathcal {Z}}, selain itu rangkaian RLC juga memiliki arus listrik serta tegangan yang berbolak-balik (AC), dan rangkaian RLC memiliki empat macam bentuk impedansi, yang berdasarkan berapa banyak dari ketiga unsur yang ada pada rangkaian RLC, seperti hambatan/resistansi, induktansi, dan kapasitansi.
Apabila rangkaian RLC hanya berunsurkan resistor, maka nilai impedansi listrik ialah:
{\mathcal {Z}}=R
R ialah nilai hambatan pada rangkaian. Apabila rangkain RLC hanya berunsurkan induktor, maka nilai impedansi listrik ialah:
{\mathcal {Z}}=i\omega L
i={\sqrt {-1}} atau bisa disebut dengan bilangan imajiner,  \omega  mewakili frekuensi arus bolak-balik pada rangkaian, dan  L ialah nilai induktasi pada rangkaian. Apabila rangkaian RLC hanya berunusurkan kapasitor, maka nilai impedasi listrik ialah:
{\mathcal {Z}}={\frac {1}{i\omega C}}
C ialah nilai kapasitansi pada rangkaian. dan apabila rangkaian RLC memiliki seluruh unsur yakni, hambatan/resistansi, induktansi, dan kapasitansi, maka ekspresi impedansi listrik menjadi:
{\mathcal {Z}}=R+iX
R ialah besar hambatan listrik dari rangkaian, dan  X ialah besar reaktan listrik dari rangkaian, yakni:
X=i\omega L\;\;\;\;{\text{dan}}\;\;\;\;X={\frac {1}{i\omega C}}
Di bagian kiri ialah reaktan listrik untuk induktor, dan bagian kiri untuk kapasitor. Maka dari itu kita dapat menulis hukum Ohm menjadi , :
I={\frac {V}{\mathcal {Z}}}
V dan  I disini memiliki bentuk kompleks, sedangkan  {\mathcal {Z}} ialah impedasi listrik. Bentuk hukum Ohm diatas , dengan  {\mathcal {Z}} mengambil tempat  R , merupakan generalisasi dari hukum Ohm.
Versi fisik (hukum Pouillet) > Penurunan nilai hambatan

Hukum Ohm seperti dalam bentuk aslinya, sangatlah penting pada bidang teknik kelistrikan karena bentuk tersebut menggambarkan bagaimana tegangan, hambatan, dan arus listrik saling berhubungan, selain itu ada juga bentuk hukum Ohm pada skala mikro, yang pertama kali dipelajari oleh Gustav Kirchoff, dengan unsur-unsur mikroskopis seperti  E,J dan  \rho . Persamaan yang dimaksud yakni:
E=\rho J
E ialah medan listrik dengan satuan volt/meter,  J ialah besar muatan listrik di suatu persimpangan pada penghantar dan memiliki satuan ampere, dan  \rho  (huruf yunani "'rho") , yang merupakan besar hambatan pada penghantar dengan satuan ohm meter. Persamaan diatas bisa juga ditulis sebagai:  J=\sigma E, dengan  \sigma  (huruf yunani "sigma") ialah konduktivitas (tingkat kelancaran arus listrik untuk mengalir pada penghantar) dan sama dengan  1/\rho .
Besar tegangan pada penghantar ialah total besarnya medan listrik diseluruh penghantar, yang tegangan listrik itu sendiri seperti panah dan tegak lurus terhadap penghantar secara horinztal/mendatar, dengan panjang panah adalah panjang penghantar yakni  \ell , maka dari itu definisi tegangan secara matematis adalah:
V=-\int E\cdot d\ell
d\ell  adalah panjang penghantar, apabila kita tidak memperdulikan tanda negatif,  maka penyelesaian integral diatas ialah :
V=E\ell \;\;\;\;{\text{atau}}\;\;\;\;E={\frac {V}{\ell }}Karena arus listrik  I ialah total besar muatan listrik diseluruh luas suatu persimpangan pada penghantar, maka kita dapat:
I=\int J\cdot dA\;\;\;\;{\text{atau}}\;\;\;\;J={\frac {I}{A}}memasukkan hasil kedua persamaan diatas yakni persamaan  E dan  J, kita dapat:
{\frac {V}{\ell }}={\frac {I}{A}}\rho \;\;\;\;{\text{atau}}\;\;\;\;V=I\rho {\frac {\ell }{A}}memindahkan  I kita dapat:
{\frac {V}{I}}=\rho {\frac {\ell }{A}}
dan menggunakan  R=V/I, yang didapatkan dari  V=IR, kita dapat:
R=\rho {\frac {\ell }{A}}Persamaan diatas juga disebut hukum Pouillet.
\ell  ialah panjang penghantar dalam satuan meter sesuai dengan ukuran SI,  A ialah luas persimpangan penghantar dengan satuan meter kuadrat, dan  \rho  ialah besar hambatan penghantar dengan satuan ohm meter.
Versi fisik (hukum Pouillet) > Jalan lain

Di jalan ini kita akan membandingkan nilai   1/R dengan nilai hambatan yang lain. Secara matematis :
{\begin{aligned}I&={\frac {I}{A}}\cdot A=J\cdot A=\sigma E\cdot A\\&=\sigma {\frac {V}{\ell }}\cdot A=\sigma {\frac {A}{\ell }}\cdot V\end{aligned}}.
Kita tahu bahwasannya,  I=(1/R)\cdot V, yang didapatkan dari hukum Ohm. Dengan membandingkan konstanta terdepan persamaan diatas dengan  1/R maka kita akan mendapatkan nilai  R. Secara matematis :
{\frac {1}{R}}=\sigma {\frac {A}{\ell }}\cdot V
Melakukan pembalikan aljabar di kedua sisi kita mendapatkan:
R=\rho {\frac {\ell }{A}}
Versi fisik (hukum Pouillet) > Pemaknaan

Secara intuitif persamaan diatas dapat dimaknai, yaitu apabila panjang penghantar yakni  \ell  amatlah besar maka hambatan yakni  R akan besar, dan sebaliknya, dimana ketika panjang  \ell  semakin besar maka jumlah arus listrik yang meninggalkan penghantar akan semakin kecil (panjang dapat mengikis karena pengikisan dengan atom unsur pada penghantar), dan ketika panjang  \ell  kecil maka jumlah arus listrik yang meninggalkan penghantar semakin besar. Untuk luas persimpangan kawat  A; yakni ketika luas persimpangan penghantar semakin besar maka bisa dibayangkan atom unsur pembangun penghantar akan semakin lepas, dan ketika persimpangan penghantar  A semakin kecil maka atom unsur pembangun penghantar semakin rapat, yang menyebabkan partikel-partikel listrik (elektron) lebih tidak mudah untuk lewat, dan unsur  \rho  dapat dipahami sebagai faktor pendukung hambatan/besar dorongan balik atom unsur penghantar.
Barlow vs. Ohm

Hukum Barlow merupakan versi hukum Ohm yang salah, dan diprosisikan pada tahun 1825 oleh Peter Barlow untuk menghitung kuat arus listrik pada penghantar. Pada hukum ini dinyatakan bahwa kuat arus listrik pada penghantar berbanding terbalik dengan akar dari panjang penghantar, dan berbanding langsung dengan akar dari luas persimpangan penghantar, atau dalam notasi matematis berupa :
I\propto {\sqrt {\frac {A}{\ell }}}
dengan  I ialah arus listrik,  A ialah luas persimpangan penghantar, dan  \ell  ialah panjang daripada penghantar. Barlow memformulasikan hukumnya sesuai dengan diameter pada kabel dengan simpangan bundar yakni  d. Dikarenakan  A itu juga sebanding dengan  d, maka hukum Barlow juga dapat dituliskan sebagai  :
I\propto {\frac {d}{\sqrt {\ell }}}
untuk penghantar dengan simpangan bundar.
Barlow melakukan percobaannya untuk menentukan apakah komunikasi jarak jauh dengan kabel telegraf itu mungkin, dan menurut Barlow itu tidak mungkin sesuai dengan hukum yang ia formulasikan. Konsekuensi dari hukum Barlow membuat penelitian terhadap telegrafi terhenti untuk beberapa tahun, hingga pada tahun 1831,  Joseph Henry dan Phillip Ten Eyck membangun sebuah rangkaian listrik raksasa dengan panjang sekitar 323 meter, dan menggunakan sebuah suplai bateria yang besar untuk mengaktifkan efek magnetis pada rangkaian listrik, secara tidak langsung percobaan yang dilakukan oleh Henry, dan Ten Eyck menunjukkan bahwasannya terdapat hambatan dalam pada sebuah penghantar. Barlow tidak mengetahui bahwasannya besar atau kecilnya arus listrik dikarenakan oleh faktor dari tegangan listirk pada penghantar itu sendiri. Dia percaya bahwasannya kuat arus listrik selalu mengikuti besar simpangan pada penghantar , tetapi mengakui bahwa kuat arus listrik bisa saja tidak tergantung pada hal tersebut. Barlow sendiri berpikir bahwa hukum yang ia formulasikan bukanlah hukum yang sesungguhnya, dengan catatan "perbedaan diantara data dari hukum yang dimaksud terlalu rumit untuk ditarik suatu kesimpulan.''
Pada tahun 1827, Georg Ohm memformulasikan hukum yang berbeda, dengan arus listrik berbanding terbalik dengan panjang kabel, tanpa akar, atau :
I\propto {\frac {1}{c+{\frac {\ell }{A}}}}.
c mewakili besar hambatan dalam dari sumber tegangan (baterai). Menurut para fisikawan hukum Ohm-lah yang benar sedangkan hukum Barlow salah, , dikarenakan tegangan pada hukum Barlow sebanding dengan akar dari luas simpangan pada penghantar, dan besar hambatannya hanya mengikutkan panjang penghantar.
Hukum yang Barlow formulasikan tidak sama sekali memiliki kesalahan dalam perhitungannya, hukum tersebut sesuai dengan perhitungan yang Barlow dapati. Heinrich Lenz mengatakan bahwasannya George Ohm mengikutkan "segala hambatan pada penghantar" pada hukumnya, sedangkan Barlow tidak. Ohm secara eksplisit mengikutkan unsur penting pada penghantar yakni hambatan dalam dari baterai, sedangkan barlow tidak mengikutkan unsur tersebut. Bentuk hukum Ohm seperti diatas sangatlah jarang dipakai, tetapi bagaimanapun mengetahui bentuk tersebut merupakan hal yang berguna untuk memahami mekanisme arus listrik pada sebuah rangkaian.
Lihat pula

Resistor
Rangkaian listrik
Hukum Fourier
Elektron
Penghantar listrik
Integral
Konduktivitas listrik
Thermocouple
Impedansi listrik
Teknik listrik
Idealisme
Bacaan lanjutan & Pranala luar

Ohm's Law (dalam bahasa inggris), dari buku Lessons In Electric Circuit Vol 1 DC  beserta serinya
John C. Shedd and Mayo D. Hershey, "The History of Ohm's Law" (dalam bahasa inggris), Popular Science, December 1913 hal 559-614, oleh Korporasi Bonnier ISSN 0161-7370, memberitahukan sejarah dari penelitian Georg Ohm, dan illustrasi alat bantu percobaan yang digunakan Georg Ohm.
Schragin, Morton L. (1963). "Resistance to Ohm's Law" (dalam bahasa inggris). American Journal of Physics. 31 (7): hal 536-547. Bibcode: 1963AmJPh..31..536S doi: 10.1119/1.1969620 S2CID 120421759. Memberitahukan tentang perubahan pemahaman beberapa konsep akibat dari percobaan yang dilakukan oleh Ohm.
Kenneth L. Caneva, "Ohm, Georg Simon." (dalam bahasa inggris) Complete Dictionary of Scientific Biography. 2008
s:Scientific Memoirs/2/The Galvanic Circuit investigated Mathematically (dalam bahasa inggris), terjemahan jerman ke-inggris dari hasil percobaan Georg Ohm.
Kalkulator daring hukum Ohm. Kalkulator untuk menghitung satu sampai dua unsur akhir dari hukum Ohm apabila unsur lain diketahui.
Kalkulator daring hukum Pouillet (dalam bahasa inggris), kalkulator untuk menghitung besar hambatan dari hukum Ohm yang berbentuk fisik.
Penjelasan model Drude(dalam bahasa inggris), penjelasan detail mengenai model Drude.
Hegel's Idealism. Buku yang membicarakan ide-ide idealis Georg Hegel, dan penjelasan tentang makna terdalam/esensi tentang idealisme itu sendiri.
Dengan menyingkap sebuah huruf pada segitiga "viral", kita bisa mendapatkan hukum Ohm dengan bentuk yang berbeda.
Potret Georg Ohm.
Gambaran thermocouple yang dipakai oleh George Ohm.

Gambaran pergerakaan partikel-partikel elektron pada unsur penghantar, sesuai dengan anggapan Paul Drude.
Diagram rangkaian RLC.
Potret Claude Pouillet.
Potret Peter Barlow.
Sa (kana)

| --- | --- |
sa

Hiragana: Katakana
Unicode
U+3055: U+30B5
JIS X 0213
1-4-21: 1-5-21
Man'yōgana
左: 散
Rōmaji
Hepburn:: sa
Kunrei-shiki:: sa
Nihon-shiki:: sa
JIS X 4063:: sa
Ainu:: SA
Alfabet Fonetis Internasional
[sa]dengarkan contoh bunyi
Posisi
Gojūon:: 11
Iroha:: 37
Cara penulisan

さ, dalam hiragana, atau サ dalam katakana, adalah salah satu kana dalam bahasa Jepang, yang masing-masing melambangkan suatu mora. Keduanya melambangkan bunyi [sa]. Bentuk kana ini berasal dari kanji 左 dan 散.
Seperti き, bentuk hiragananya dapat ditulis dengan atau tanpa menghubungkan garis bawah di akhir penulisan.
Huruf ini dapat dikombinasikan dengan dakuten, menjadikannya ざ dalam hiragana, ザ dalam katakana, dan za dalam alih aksara Hepburn. Pelafalan juga berubah menjadi [za].
| Bentuk | Rōmaji | Hiragana | Katakana |
| --- | --- | --- | --- |
| Normal s- (さ行 sa-gyō) | sa | さ | サ |
| Normal s- (さ行 sa-gyō) | saa sā, sah | さあ, さぁ さー | サア, サァ サー |
| Penambahan dakuten z- (ざ行 za-gyō) | za | ざ | ザ |
| Penambahan dakuten z- (ざ行 za-gyō) | zaa zā, zah | ざあ, ざぁ ざー | ザア, ザァ ザー |
Balap Sepeda pada Paralimpiade Musim Panas 2024 – Balap Sepeda Jalanan Putri C4–5

| Balap Sepeda Jalanan Putri C4-5 pada  Paralimpiade Musim Panas 2024 |
| --- | --- |
Tanggal: 6 September
Peserta: 16 dari 11 negara
Acara balap sepeda jalanan putri C4-5 di Paralympic Musim Panas 2024 akan berlangsung pada 6 September 2024. 16 pembalap akan berkompetisi dalam acara ini.
Acara ini diperuntukkan bagi atlet C4 dan C5, yang dijelaskan sebagai berikut:
C4: spastisitas hemiplegik atau diplegik ringan; atetosis atau ataksia ringan; amputation unilateral di bawah lutut atau bilateral di bawah siku, dan lain-lain.
C5: spastisitas monoplegik ringan; amputation unilateral pada lengan (di atas atau di bawah siku), dan lain-lain.
Jadwal > Balap Sepeda Jalanan Putri

| --- | --- |
F: Final
| 0 | 1 | 2 | 3 |
| --- | --- | --- | --- |


| Acara↓/Tanggal → | 5 September | 6 September | 7 September |
| Balap Sepeda Jalanan Putri B |  | F |  |
| Balap Sepeda Jalanan Putri H1–4 | F |  |  |
| Balap Sepeda Jalanan Putri H5 | F |  |  |
| Balap Sepeda Jalanan Putri C1–3 |  |  | F |
| Balap Sepeda Jalanan Putri C4–5 |  | F |  |
| Balap Sepeda Jalanan Putri T1–2 |  |  | F |
==Hasil==
| Rank | Rider | Kebangsaan | Kelas | Waktu | Catatan |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- |
|  | Mariela Analia  Delgado |  Argentina | (C5) |  |  |
|  | Alana  Forster |  Australia | (C5) |  |  |
|  | Meg  Lemon |  Australia | (C4) |  |  |
|  | Emily  Petricola |  Australia | (C4) |  |  |
|  | Keely  Shaw |  Canada | (C4) |  |  |
|  | Paula Ossa Veloza |  Colombia | (C5) |  |  |
|  | Heidi  Gaugain |  France | (C5) |  |  |
|  | Marie  Patouillet |  France | (C5) |  |  |
|  | Sarah  Storey |  Great Britain | (C5) |  |  |
|  | Claudia  Cretti |  Italy | (C5) |  |  |
|  | Eleonora  Mele |  Italy | (C5) |  |  |
|  | Nicole  Murray |  New Zealand | (C5) |  |  |
|  | Xiaohui  Li |  China | (C4) |  |  |
|  | Franziska  Matile-Doerig |   Switzerland | (C4) |  |  |
|  | Samantha  Bosco |  United States | (C4) |  |  |
|  | Shawn  Morelli |  United States | (C4) |  |  |
s.t. Waktu yang sama.
Teluk Bayur, Juai, Balangan

Untuk tempat lain yang bernama sama, lihat Teluk Bayur (disambiguasi).
Teluk Bayur adalah salah satu desa di Kecamatan Juai, Kabupaten Balangan, Provinsi Kalimantan Selatan, Indonesia.
Pranala luar

(Indonesia) Keputusan Menteri Dalam Negeri Nomor 050-145 Tahun 2022 tentang Pemberian dan Pemutakhiran Kode, Data Wilayah Administrasi Pemerintahan, dan Pulau tahun 2021
(Indonesia) Peraturan Menteri Dalam Negeri Nomor 72 Tahun 2019 tentang Perubahan atas Peraturan Menteri Dalam Negeri Nomor 137 Tahun 2017 tentang Kode dan Data Wilayah Administrasi Pemerintahan
(Indonesia) Peraturan Menteri Dalam Negeri Nomor 137 Tahun 2017 tentang Kode dan Data Wilayah Administrasi Pemerintahan
| l b Kecamatan Juai, Kabupaten Balangan, Kalimantan Selatan |
| --- | --- |
Desa:  Bata  Buntu Karau  Galumbang  Gulinggang  Hamarung  Hukai  Juai  Lalayau  Marias  Mihu  Muara Ninian  Mungkur Uyam  Pamurus  Panimbaan  Sirap  Sumber Rejeki  Sungai Batung  Tawahan  Teluk Bayur  Tigarun  Wonorejo
Simon orang Farisi

Pesta di Rumah Simon orang Farisi dengan Rubens, c. 1618.
Simon adalah seorang Farisi yang disebutkan dalam Injil Lukas (Lukas 7:36–50) sebagai tuan rumah yang mengundang Yesus untuk makan malam di rumahnya, tetapi gagal untuk menunjukkan kepadanya tanda-tanda keramahan yang lazimnya ditawarkan kepada pengunjung - ciuman salam (ayat 45), air untuk mencuci kaki-Nya (ayat 44), atau minyak untuk mengurapi kepala-Nya (ayat 46).
Selama makan, seorang perempuan yang diidentifikasi sebagai seorang berdosa datang menangis dan mengurapi kaki Yesus. Yesus membandingkan iman dan kepedulian perempuan itu dengan Simon yang gagal untuk menunjukkan kesopanan umum, dan menuduh dia diampuni sedikit dan (akibatnya) mengasihi lebih sedikit (ayat 47).
Catatan Alkitab

Lukas 7:36-50
Komentari

Bagian sebelumnya dari Injil Lukas berlangsung di Kapernaum, dan di Nain, keduanya di Galilea, sehingga diyakini Simon ini juga tinggal di Galilea.
Simon orang Farisi itu tidak disebutkan di bagian lain Injil kanonik, tetapi ada kesamaan antara Simon dan Simon si kusta yang disebutkan dalam Injil Matius (Matius 26:6–13) dan Injil Markus (Markus 14:3–9), paling tidak, namanya sama. Karena kesamaan ini, upaya-upaya telah dilakukan untuk mengkaitkan peristiwa dan karakter keduanya, tetapi beberapa sarjana telah menunjukkan perbedaan antara dua peristiwa. Penjelasan alternatif untuk kesamaan adalah bahwa pengurapan dalam Lukas 7 dan pengurapan di Betania (Matius 26:6, Markus 14:3, Yohanes 12:1) terjadi dengan beberapa peserta yang sama, tetapi beberapa tahun terpisah.
Lihat pula

Lukas 7
Yesus diurapi
Setiawan Wangsaatmaja

| Setiawan Wangsaatmaja |
| --- | --- |
Potret saat menjabat komisaris PT Perusahaan Perdagangan Indonesia
 
Sekretaris Daerah Provinsi Jawa Barat
Masa jabatan 15 Februari 2020 – 3 Oktober 2023
Presiden: Joko Widodo
Gubernur: Ridwan Kamil
Pendahulu Iwa Karniwa   Daud Achmad (Pj.)Pengganti Taufiq Budi Santoso (Pj.)   Herman Suryatman
 
Informasi pribadi
Lahir: 26 Agustus 1963 (umur 61) Bandung, Jawa Barat, Indonesia
Orang tua: Husen Wangsaatmadja
Almamater: Institut Teknologi Bandung


Sunting kotak info • L • B
 
Setiawan Wangsaatmaja (lahir 26 Agustus 1963
) adalah Sekretaris Daerah Provinsi Jawa Barat yang menjabat sejak 15 Februari 2020 hingga 3 Oktober 2023 menggantikan Iwa Karniwa yang tersandung kasus korupsi proyek Meikarta. Setiawan ditunjuk sebagai Sekretaris Daerah Provinsi Jawa Barat oleh Presiden Republik Indonesia Joko Widodo melalui Keputusan Presiden Nomor 31/TPA tahun 2020 tanggal 30 Januari 2020 tentang pengangkatan Pejabat Pimpinan Tinggi Madya di lingkungan Pemerintah Provinsi Jawa Barat. Surat Keputusan Presiden tentang pengangkatan sekda terpilih, diterima oleh Pemerintah Daerah Provinsi Jawa Barat pada 11 Februari 2020, sesuai surat pengantar dari Menteri Dalam Negeri tertanggal 10 Februari 2020. Setiawan dilantik oleh Gubernur Jawa Barat Ridwan Kamil sesuai amanat surat keputusan Presiden pada hari Jumat tanggal 14 Februari 2020 di Aula Barat Gedung Sate Bandung. Setiawan terpilih setelah melalui proses open bidding. Dua kandidat sekda hasil open bidding yang juga diajukan kepada Presiden adalah Dedi Taufik (Kepala Disparbud Provinsi Jawa Barat) dan Yerri Yanuar (Kepala BKD Provinsi Jawa Barat). Sedianya Setiawan sudah mengakhiri jabatan
sebagai Sekretaris Daerah Provinsi Jawa Barat pada tanggal 25 Agustus 2023 karena memasuki masa pensiun, namun jabatan setiawan diperpanjang dengan menjadi Pelaksana Harian (Plh.) Sekda karena proses pencarian calon Sekda Jabar yang berlangsung lama, bahkan hingga jabatan Gubernur Ridwan Kamil berakhir belum terpilih sekda definitif. Jabatan Setiawan sebagai Plh. Sekda Jabar diperpanjang hingga dua kali hingga akhirnya dilantik Pejabat Sekda Jabar Taufiq Budi Santoso pada tanggal 3 Oktober 2023 oleh Pejabat Gubernur Jawa Barat Bey Machmudin.
Setiawan juga pernah menjadi komisaris BUMN dan BUMD, salah satunya dia pernah menjadi komisaris PT. Perusahaan Perdagangan Indonesia yang diangkat berdasarkan Keputusan Menteri Badan Usaha Milik Negara dengan nomor: SK-385/MBU/12/2021 tanggal 2 Desember 2021 tentang Pemberhentian dan Pengangkatan Anggota-anggota Dewan Komisaris Perusahaan Perseroan (Persero) PT Perusahaan Perdagangan Indonesia. Setiawan juga pernah menjabat sebagai komisaris Bank Jawa Barat (BJB).
Karier ASN

Setiawan adalah Aparatur Sipil Negara di Lingkungan Pemerintah Provinsi Jawa Barat. Terakhir, ia menjabat Kepala Badan Pengelola Lingkungan Hidup Daerah (BPLHD), sebelum kemudian pada April 2013 diangkat sebagai Deputi Bidang SDM Apararatur Kementerian Pemberdayaan Aparatur Negara Reformasi Birokrasi.
Perjalanan karier Setiawan pertama kali saat menjadi Aparatur Sipil Negara (ASN) adalah sebagai staf Seksi Penyehatan Lingkungan Permukiman Badan Pengendalian Lingkungan Hidup Daerah (BPLHD) Provinsi Jawa Barat terhitung mulai tanggal 1 Juli 1990. Kemudian, dia menjadi Kepala Seksi Pembinaan Teknis AMDAL BPLHD Provinsi Jabar, lalu Kepala Sub Bidang Pengendalian Kerusakan Lingkungan, Kepala Bidang Pengendalian Pencemaran Lingkungan, dan Plt. Kepala BPLHD Jabar. Hingga akhirnya, Setiawan menjabat Kepala BPLHD Jabar sejak 17 Oktober 2008. Total, 18 tahun lamanya Setiawan mengabdi bagi Jabar di bawah naungan BPLHD. Barulah mulai 18 Juli 2013, Setiawan menjawab panggilan pemerintah pusat dan hijrah ke ibu kota untuk menjabat Deputi Menteri Bidang SDM Aparatur Kementerian Pendayagunaan Aparatur Negara dan Reformasi Birokrasi.
Selama menduduki jabatan di BPLHD Jabar, Setiawan acap menjadi pembicara dan delegasi Indonesia dalam simposium dan seminar di dalam maupun luar negeri. Pada 2001 dan 2002, misalnya, Setiawan menjadi pembicara dalam The Seminar on Citarum Research Project dan The First International Symposium on Southest Asian Water Environment.