stanford-oval/wikipedia huggingface dataset:
שרשרת פולימר אידיאלית
עקרונות המודל

N מונומרים זהים מרכיבים את הפולימר שאורכו הוא:
כאשר N הוא מספר המונומרים.
גישה זו היא פשטנית ביותר, היות שהיא לא מתחשבת כלל באינטראקציות בין המונומרים המרכיבים את הפולימר. בגישה זו האנרגיה החופשית של הפולימר לא תלויה במבנה שלו.
ומכך נובע שבשיווי משקל תרמודינמי כל ההסתברות לקבל קונפיגורציית מבנה כלשהו שוות זו לזו.
נגדיר וקטור קצה-קצה  {\vec {R}} של שרשרת פולימרית אידיאלית ווקטורים
נציין כי פיתוח זה מתייחס למצב בו מספר המונומרים N גדול מספיק, כך ש
משפט הגבול המרכזי
יתקיים.
קצוות השרשרת לא מחוברים לזה לזה לכן נקבל שערך התוחלת
:
\langle {\vec {R}}\rangle =\Sigma _{i=1}^{N}\langle {\vec {r}}_{i}\rangle ={\vec {0}}
היות ש {\vec {r}}_{1},\ldots ,{\vec {r}}_{N} בלתי תלויים זה בזה,  {\vec {R}}מתפלג לפי התפלגות נורמלית (או גאוסיאנית). ולכן בשלשה ממדים נקבל שהשונות תהיה:
כמו כן, וקטור הקצה-קצה מתפלג לפי פונקציית צפיפות ההסתברות הבאה:
גודל נוסף, שמחושב פעמים רבות בפיזיקה של פולימרים, הוא רדיוס ההתמדה של הפולימר:
רלוונטיות המודל במציאות והכללה של המודל

פרק זה לוקה בחסר. אנא תרמו לוויקיפדיה ו. ייתכן שתמצאו פירוט בדף השיחה. חסר השלכות ויישומים.
על אף שהמודל הפשוט שמתואר לעיל לא מניב תוצאות מדויקות כלל עבור פולימרים מציאותיים ברמה המיקרוסקופית, הוא מתאר במידה יחסית מדויקת התנהגות פיזיקלית של פולימר בתמיסה שהמונומרים שלו מומסים בצורה אידיאלית עם הממס. במצב כזה האינטראקציות בין מונומר למונומר ובין מולקולת ממס למולקולת ממס ובין מונומר למולקולת ממס הן זהות ולכן ניתן להתייחס לאנרגיה של המערכת כקבועה. (אחת ההנחות המרכזיות של מודל זה).
אמנם, הרלוונטיות של מודל זה פוחתת משמעותית בתמיסות בהן יש חשיבות לנפח של הפולימר.
ישנם מודלים אחרים המתארים שרשרת פולימרית אידיאלית תוך כדי הזנחת אינטראקציות בין המונומרים המרכיבים אותו המנבאים תוצאות נסיוניות מדויקות יותר, הנפוץ ביותר בניהם הוא מודל התולעת (באנגלית: Worm-like Chain).
דרגות חופש של פולימר

באיור 2 (משמאל) מוצג שרטוט של פולימר המורכב משלושה מונומרים, נקודת המוצא של כל מונומר i מסומנת ב  {\vec {r_{i}}}.
לפי הגדרת הפולימר כל המונומרים זהים כלומר  |{\vec {r_{1}}}-{\vec {r_{2}}}|=l.
שתי דרגות החופש של כל מונומר הן:
 \theta  הזווית בין שני מונומרים
ו- \varphi  זווית הסיבוב
תרמודינמיקה של פולימר

פונקציית החלוקה :  z=Tr(e^{-\beta H})
האנרגיה החופשית :  F=k_{B}Tlnz=U-TS
כדי להסתכל על התרמודינמיקה של הפולימר נגדיר שני משתנים חשובים:
{\vec {R_{N}}} הוא המרחק מקצה לקצה של הפולימר ומוגדר על ידי  {\vec {R_{N}}}=\sum _{i=1}^{N}{\vec {r_{i}}} 
והזווית בין מונומר i למונומר i+1 תוגדר על ידי (ראה איור 2)  cos\theta _{i,i+1}={\frac {{\vec {r_{i}}}{\vec {r_{i+1}}}}{l^{2}}}
נזכיר כי ממוצע תרמי מוגדר ע"פ  <A>={\frac {TrAe^{-\beta H}}{Tre^{-\beta H}}} 
עבור מודל זה: ההמילטוניאן יהיה תלוי בזוויות בלבד :  H=H(\theta _{i},\varphi _{i})_{i} ובהתאם גם פונקציית החלוקה.
תרמודינמיקה של פולימר > הפרמטרים האופייניים של המערכת > היחס האופייני של פלורי

אידיאליות השרשרת תבוא לידי ביטוי על ידי חוסר קורלציה (מתאם) בין זוויות שונות המופרדות על ידי מרחקים גדולים כלומר 
 lim_{|i-j|\to \infty }<cos\theta _{ij}>=0 
אך שימו לב שהסכום על כל מיצועי הזוויות לא בהכרח מתאפס אלא שואף לקבוע
 C'_{i}\equiv \sum _{j=1}^{N}<cos\theta _{ij}>
וסה"כ נקבל את "היחס האופייני של פלורי"
C_{n}\equiv {\frac {1}{n}}\sum _{i=1}^{n}C'_{i}
תרמודינמיקה של פולימר > הפרמטרים האופייניים של המערכת > אורך קהן

גודל בעל חשיבות נוסף במערכת הוא אורך קהן (Kuhn length). ניתן להגדירו באמצעות היחס האופייני של פלורי:  b=lC_{\infty }.
יש הקוראים לו האורך האפקטיבי של המערכת  l_{eff} ובספרים שונים הוא יכול להופיע בסימנים שונים.
למעשה, באמצעות גודל אופייני זה ניתן לתאר שרשראות מורכבות, בעלות קורלציה (נמוכה!) בין זוויות של מונומרים קרובים, כשרשרת אידיאלית פשוטה עם אורך "מונומר" אפקטיבי b.
תרמודינמיקה של פולימר > הפרמטרים האופייניים של המערכת > האורך האופייני של השרשרת

במערכת ישנם שני אורכים חשובים: האורך האופייני של השרשרת  R_{0} ורדיוס ההתמדה  R_{G}, את הראשון קל לחשב משיקולים תרמודינמיים ואת השני קל למדוד בניסויי פיזור. בין שני הגדלים קיים יחס ליניארי :  {R_{G}}^{2}={\frac {1}{6}}{R_{0}}^{2} ,כך שע"י הצבת אחד הגדלים ניתן למצוא את השני.
תרמודינמיקה של פולימר > הפרמטרים האופייניים של המערכת > רדיוס ההתמדה

באנגלית Radius of gyration, מוגדר ע"פ: 
 R_{g}^{2}\equiv {\frac {1}{N}}\sum _{i=1}^{N}({\vec {r_{i}}}-{\vec {R_{cm}}})^{2}
כאשר  {\vec {r_{i}}} הוא וקטור מיקום של מונומר i ו  {\vec {R_{cm}}} הוא וקטור מיקום מרכז המסה של הפולימר כולו.
וקטור מרכז המסה מוגדר ע"פ  {\vec {R_{cm}}}\equiv {\frac {1}{N}}\sum _{j=1}^{N}{\vec {r_{j}}}
נכניס את הגדרת מרכז המסה להגדרת רדיוס ההתמדה ונקבל:
 R_{g}^{2}={\frac {1}{N^{2}}}\sum _{i=1}^{N}\sum _{j=1}^{N}({\vec {r_{i}}}^{2}-{\vec {r_{i}}}{\vec {r_{j}}})
עבור שרשרת אידיאלית יש סימטריה בין  {\vec {r_{i}}},{\vec {r_{j}}} ולכן מותר לכתוב:  {\vec {r_{i}}}^{2}-{\vec {r_{i}}}{\vec {r_{j}}}={\vec {r_{i}}}^{2}-2{\vec {r_{i}}}{\vec {r_{j}}}+{\vec {r_{j}}}^{2}=({\vec {r_{i}}}-{\vec {r_{j}}})^{2}.
רדיוס ההתמדה הממוצע:
 <R_{g}^{2}>={\frac {1}{N^{2}}}\sum _{i=1}^{N}\sum _{j=1}^{N}<({\vec {r_{i}}}-{\vec {r_{j}}})^{2}>
בגבול הרצף :  N\to \infty ,l\to 0;Nl=const הסכומים הופכים לאינטגרלים  \sum _{i=1}^{N}\to \int _{0}^{N}du,\sum _{j=i}^{N}\to \int _{u}^{N}dv
ואז אפשר לחשב את רדיוסי ההתמדה ע"פ הגאומטריה של הפולימר:
| סוג השרשרת | ליניארית | טבעתית | f-arm star | H-polymer |
| --- | --- | --- | --- | --- |
| תיאור גאומטרי של הפולימר (ע"פ מונומר באורך קהן b) |  |  | f = 5 |  |
|  <R_{g}^{2}> (ממוצע רדיוס ההתמדה בריבוע) |  {\frac {Nb^{2}}{6}} |  {\frac {Nb^{2}}{12}} |  {\frac {(N/f)b^{2}}{6}}(3-{\frac {2}{f}}) |  {\frac {Nb^{2}}{6}}{\frac {89}{625}} |
תרמודינמיקה של פולימר > מציאת האורך האופייני של השרשרת  R_{0} משיקולים תרמודינמיים

משיקולי סימטריה ברור כי הממוצע  <{\vec {R_{N}}}>=0 . זאת מכיוון שאנו סוכמים על כל הקונפיגורציות האפשריות בבעיה ומאחר ו- {\vec {R_{N}}} הוא וקטור, נוכל למצוא עבור כל  {\vec {r_{i}}} וקטור השווה לו בגודלו והפוך בכיוונו  {\vec {-r_{i}}}.
אך השונות לא מתאפסת: 
 <{\vec {R_{N}^{2}}}>=<R_{N}R_{N}>=<\sum _{i}{\vec {r_{i}}}\sum _{j}{\vec {r_{j}}}>=\sum _{i,j}^{N}<r_{i}r_{j}>=\sum _{i,j=1}^{N}l^{2}<cos\theta _{ij}>
ובגבול  N>>1 נקבל:  <R^{2}>\cong C_{\infty }Nl^{2}
מאחר שהממוצע על  {\vec {R_{N}}} מתאפס, השונות :  \sigma _{R_{N}}^{2}=<R_{N}^{2}>-<R_{N}>^{2}=<R_{N}^{2}>\neq 0 
נגדיר את האורך האופייני של השרשרת כסטיית התקן :  R_{0}={\sqrt {<R_{N}^{2}>}}
מודלים לתיאור שרשרת פולימר אידיאלית

במודלים הבאים נחשב את  R_{0} תחת מגבלות שונות על הזוויות  \theta ,\varphi  בין המונומרים.
מודלים לתיאור שרשרת פולימר אידיאלית > שרשרת חופשית :Freely Joint Chain

במודל זה נניח כי אין הגבלות על בחירת הזוויות לאורך השרשרת.
 \theta  מתפלגת אחיד (התפלגות אחידה) בין 0 ל- 2\pi  :  \theta _{i}=\left\{0,2\pi \right\} 
 \varphi  מתפלגת אחיד (התפלגות אחידה) בין  -\pi  ל- \pi  :  \varphi _{i}=\left\{-\pi ,\pi \right\}
ולכן :  <r_{i}r_{j}>=l^{2}<cos\theta _{ij}>=\delta _{ij}
כאשר  \delta _{ij}={\begin{cases}0,&{\text{if }}i\neq j\\1,&{\text{if }}i=j\end{cases}} היא הדלתא של קרוניקר.
כלומר היחס האופייני של פלורי הוא:  C_{\infty }=1, ואורך קהן הוא:  b=l
והאורך קצה-קצה האופייני של השרשרת :
R_{0}={\sqrt {<R_{N}^{2}>}}=l{\sqrt {N}}
מודלים לתיאור שרשרת פולימר אידיאלית > שרשרת מסתובבת חופשית :Freely Rotating Chain

במודל זה נניח כי אחת הזוויות קבועה:
 \theta _{i}=\theta =const 
 \varphi  מתפלגת אחיד בין  -\pi  ל  \pi  :  \varphi _{i}=\left\{-\pi ,\pi \right\}
נחשב את :
שכנים קרובים מדרגה ראשונה:  <r_{i}r_{i+1}>=l^{2}<cos\theta _{i}>=l^{2}<cos\theta >
שכנים קרובים מדרגה שנייה: <r_{i}r_{i+2}>=l^{2}<cos\theta _{i}cos\theta _{i+1}>=l^{2}<cos^{2}\theta >
מכאן נסיק כי עבור i,j כלליים נקבל :  <r_{i}r_{j}>=l^{2}<cos^{|i-j|}\theta >

כלומר :  R_{0}^{2}=\sum _{i=1}^{N}\sum _{j=1}^{N}<{\vec {r_{i}}}{\vec {r_{j}}}>=\sum _{i=1}^{N}<r_{i}^{2}>+l^{2}\sum _{i=1}^{N}[\sum _{j=1}^{i-1}(cos\theta )^{i-j}+\sum _{j=i+1}^{N}(cos\theta )^{j-i}]

נשים לב כי :  \sum _{i=1}^{N}<r_{i}^{2}>=Nl^{2} 
 \sum _{j=1}^{i-1} הוא פשוט סכימה על  j<i
 \sum _{j=i+1}^{N} הוא פשוט סכימה על  j>i
נחליף למשתנה סכימה קל יותר :  k=i-j ונקבל:
 R_{0}^{2}=Nl^{2}+l^{2}\sum _{i=1}^{N}[\sum _{k=1}^{N}(cos\theta )^{k}+\sum _{k=1}^{N-i}(cos\theta )^{k}]
תוצאת הסכום עד N כללי:  \sum _{k=1}^{N}={\frac {cos\theta }{1-cos\theta }}[1-cos^{N}\theta ]
ולכן נקבל כי 
 R_{0}^{2}=Nl^{2}+l^{2}\sum _{i=1}^{N}{\frac {cos\theta }{1-cos\theta }}[2-cos^{i-1}\theta -cos^{N-i}\theta ]
בשונה מהשרשרת החופשית, בשרשרת המסתובבת קיימת קורלציה בין זוויות מונומרים שכנים בשרשרת :
{\frac {r_{i}r_{j}}{l^{2}}}=(cos\theta )^{|j-i|}=exp[|j-i|ln(cos\theta )] 
אם נגדיר את אורך הקורלציה :  s_{p}=-{\frac {1}{ln(cos\theta )}}
נקבל כי אורך הקורלציה יורד אקספוננציאלית עם המרחק בין המונומרים.
ובגבול  N>>1 וזוויות גדולות נקבל:
אורך קורלציה :  s_{p}\cong 1, היחס האופייני של פלורי  C_{\infty }={\frac {1+cos\theta }{1-cos\theta }}\cong 2, ואורך קהן  b=l{\frac {1+cos\theta }{1-cos\theta }}\cong 2l
והאורך קצה-קצה האופייני של השרשרת :  R_{0}^{2}=Nl^{2}{\frac {1+cos\theta }{1-cos\theta }}
בגבול הרציפות כאשר  N\rightarrow \infty ,\theta \rightarrow 0:
s_{p}\thickapprox {\frac {2}{\theta ^{2}}}\rightarrow \infty
נגדיר את הגודל המקסימלי שהפולימר יכול לקבל:  R_{max}=NLcos({\frac {\theta }{2}})\thickapprox Nl
לכן נדרוש  N\rightarrow \infty ,l\rightarrow 0, כך ש  Nl=const. גבול זה נקרא שרשרת כמו-תולעת (באנגלית: Worm-like chain).
ניזכר כי:  R_{0}^{2}=\sum _{i=1}^{N}\sum _{j=1}^{N}<{\vec {r_{i}}}{\vec {r_{j}}}>=\sum _{i=1}^{N}\sum _{j=1}^{N}(cos(\theta ))^{\left\vert i-j\right\vert }=l^{2}\sum _{i=1}^{N}\sum _{j=1}^{N}exp(-{\frac {\left\vert i-j\right\vert }{s_{p}}})
נקבל לאחר מעבר לגבול הרצף:  R_{0}^{2}=l^{2}\textstyle \int _{0}^{R_{max}}\displaystyle {\frac {du}{l}}\textstyle \int _{0}^{R_{max}}\displaystyle {\frac {dv}{l}}exp(-{\frac {\left\vert u-v\right\vert }{ls_{p}}})
ולבסוף נקבל:  R_{0}^{2}=2ls_{p}R_{max}-2(ls_{p})^{2}[1-exp(-{\frac {R_{max}}{ls_{p}}})]
נקבל שני מקרים: (בכל מקרה  R_{max}\gg l)
המקרה הקשיח:  ls_{p}\gg R_{max}\gg l נפתח את האקספוננט לטור ונקבל  R_{0}\thickapprox R_{max}=lN
המקרה הגמיש:  R_{max}\gg ls_{p}\gg l נקבל שהאקספוננט שואף לאפס, ולכן  R_{0}^{2}\thickapprox 2ls_{p}R_{max}-2(ls_{p})^{2}\thickapprox 2ls_{p}R_{max} לכן מקבלים  R_{0}={\sqrt {lN2ls_{p}}}={\sqrt {Ll_{eff}}}, כלומר שרשרת אידיאלית עם  l_{eff}=2ls_{p}
מודלים לתיאור שרשרת פולימר אידיאלית > שרשרת מסתובבת מוגבלת: Hindered Rotation

במודל זה נניח כי אחת הזווית קבועה:

 \theta _{i}=\theta =const 

 \varphi  מתפלגת ע"פ פוטנציאל  U(\varphi _{i}) בין  -\pi  ל  \pi , וההסתברות לקבלת זווית מסוימת מתפלגת ע"פ התפלגות בולצמן 

 <cos\varphi >={\frac {\int _{0}^{2\pi }(cos\varphi )exp(-U(\varphi _{i})/k_{B}T)d\varphi }{\int _{0}^{2\pi }exp(-U(\varphi _{i})/k_{B}T)d\varphi }}
ובגבול  N>>1 נקבל פשוט
אורך קורלציה :  s_{p}\cong {\frac {1+<cos\varphi >}{1-<cos\varphi >}}, היחס האופייני של פלורי  C_{\infty }={\frac {1+cos\theta }{1-cos\theta }}{\frac {1+<cos\varphi >}{1-<cos\varphi >}}, ואורך קהן  b=l{\frac {1+cos\theta }{1-cos\theta }}{\frac {1+<cos\varphi >}{1-<cos\varphi >}}
והאורך קצה-קצה האופייני של השרשרת :  R_{0}^{2}=Nl^{2}{\frac {1+cos\theta }{1-cos\theta }}{\frac {1+<cos\varphi >}{1-<cos\varphi >}}
מודלים לתיאור שרשרת פולימר אידיאלית > שרשרת מסתובבת איזומרית Rotational Isomeric State

איזומר היא מולקולה שבה סידור האטומים יכול להתקיים בצורות שונות. מודל השרשרת המסתובבת האיזומרית מתייחס לקבוצת איזומרים מוגדרת:
בעלי שלושה מצבים
בין המצבים ניתן לעבור באמצעות סיבוב סביב קשר קוולנטי בודד בין שני אטומים.
נניח מחסום פוטנציאל גבוה, כלומר  \Delta E>>k_{B}T. כאשר  \Delta E הוא פער האנרגיה בין המצבים.
ההנחות הזוויתיות של המודל מסתכמות ל:
 \theta _{i}=\theta =const 
 \varphi  מתפלג אחיד בין מספר מצומצם של זוויות בדידות.
מספר המצבים של המערכת נקבע ע"פ מספר הקשרים הראשיים בשרשרת, כלומר עבור  n קשרים ראשיים יהיו  n-2 זוויות סיבוב ולכן סה"כ יהיו  3^{n-2} מצבי סיבוב איזומריים.
לדוגמה ל-n-pentane יש 4 קשרים ראשיים ולכן  3^{4-2}=9 מצבי סיבוב.
מאחר שמספר המצבים לא אחיד לכל הפולימרים שניתן לתאר באמצעות מודל זה, התפלגות ההסתברות של כל זווית לא נקבעת במודל. לכן לא קיים חישוב כללי של  C_{\infty } או של אורך קהן. אפשר לראות כי דרגת המורכבות של מודל זה גבוהה בהרבה משאר המודלים ועל כן הוא מצליח לשקף את המציאות בצורה הטובה ביותר. ואכן הוא נחשב למודל המוצלח ביותר עבור שרשרת אידיאלית.
מודלים לתיאור שרשרת פולימר אידיאלית > סיכום והשוואה בין מודלי שרשרת הפולימר האידיאלית

| פרמטר | שרשרת חופשית | שרשרת מסתובבת | מסתובבת מוגבלת | מסתובבת איזומרית |
| --- | --- | --- | --- | --- |
|  \theta  - הזווית בין שני מונומרים | התפלגות אחידה | קבוע | קבוע | קבוע |
|  \varphi  - זווית הסיבוב | התפלגות אחידה | התפלגות אחידה | ע"פ פוטנציאל  U(\varphi ) | בדיד:  3^{n-2} מצבי סיבוב |
|  l_{eff} - אורך קהן (b) |  l |  l{\frac {1+cos\theta }{1-cos\theta }} |  l{\frac {1+cos\theta }{1-cos\theta }}{\frac {1+<cos\varphi >}{1-<cos\varphi >}} | אין חישוב כללי |
|  C_{\infty } - היחס האופייני של פלורי | 1 |  {\frac {1+cos\theta }{1-cos\theta }} |  {\frac {1+cos\theta }{1-cos\theta }}{\frac {1+<cos\varphi >}{1-<cos\varphi >}} | אין חישוב כללי |
|  R_{0} - אורך קצה-קצה האופייני של השרשרת |  l{\sqrt {N}} |  {\sqrt {Nll_{eff}}} |  {\sqrt {Nll_{eff}}} | אין חישוב כללי |
לקריאה נוספת

Rubinstein & Colby, Polymer Physics, OXFORD university press, 26 June 2003
P.J.Flory, Statistical Mechanics of Chain Molecules, HANSER PUBLISHERS,
P.J.Flory,  Principles of Polymer Chemistry, Cornell university press
M.DOI & S.F.EDWARDS, Polymer Physics, OXFORD CLARENDON press
איור המדגים שרטוט של שרשרת פולימרית אידיאלית קצרה.
איור 2: פרמטרים של פולימר
איור 3: איור נוסף של פולימר, באדום מסומן  {\vec {R_{N}}}
הסיפור שאינו נגמר (סרט)

| --- | --- |

 מבוסס על:  הסיפור שאינו נגמר 
 בימוי:  וולפגנג פטרסן 
 הופק בידי:  ברנד איכינגר, דיטר גיזלר
 תסריט:  הרמן וייגל, וולפגנג פטרסן 
 עריכה:  ג'יין זייץ 
 שחקנים ראשיים:  נואה האת'ווי בארט אוליבר תמי סטרונך פטרישיה האיינס סידני ברומלאי ג'רלד מקרייני מוזס גאן
 מדבבים:  אלן אופנהיימר (Gmork, Falkor, Pyornkrachzark) Heinz Reincke (Falkor) 
 מוזיקה:  קלאוס דולדינגר וג'ורג'ו מורודר
 צילום:  ג'וסט וקאנו 
 מדינה:  גרמניה גרמניה
 חברת הפקה:  Constantin Film 
 חברה מפיצה:  אולפני האחים וורנר
 שיטת הפצה:  וידאו על פי דרישה 
 הקרנת בכורה:  6 באפריל 1984 (גרמניה המערבית)  20 ביולי 1984 (ארצות הברית)
 משך הקרנה:  102 דקות
 שפת הסרט:  אנגלית 
 סוגה:  סרט פנטזיה, סרט דרמה, סרט מבוסס יצירה ספרותית, סרט ילדים, סרט חרבות וכישופים 
 מקום התרחשות:  ארצות הברית 
 תקציב:  27 מיליון דולר
 הכנסות:  כ-100 מיליון דולר
 הכנסות באתר מוג'ו:   neverendingstory
 פרסים:  פרס סאטורן
 סרט הבא:  הסיפור שאינו נגמר 2 הסיפור שאינו נגמר 3
 דף הסרט ב־IMDb
 
הסיפור שאינו נגמר (באנגלית: The NeverEnding Story) הוא עיבוד קולנועי משנת 1984 בבימויו של וולפגאנג פטרסן לרומן הפנטזיה הגרמני "הסיפור שאינו נגמר".
שחקנים ודמויות

| שם השחקן/ית | שם הדמות | אודות הדמות |
| --- | --- | --- |
| בארט אוליבר | בסטיאן בלתאזר בוקס |  |
| נואה האת'ווי | אטריו |  |
| תמי סטרונך | הקיסרית הילדה |  |
| פטריסיה האייס | אורגל | גנום, אשתו של אנגלבוק |
| סידני ברומלי | אנגלבוק | גנום, בעלה של אורגל |
| ג'רלד מק'רני | מר בוקס | אביו של בסטיאן |
| מוזס גאן | קאירון | משרת של הקיסרית |
| אלן אופנהיימר | פאלקור | דרקון המזל |
| אלן אופנהיימר | גמורק | יצור דמוי זאב |
| אלן אופנהיימר | נוגס הסלעים | ענק |
| אלן אופנהיימר | המספר |  |
| תומאס היל | מר קוריאנדר | מוכר הספרים |
| דיפ רוי | טיני וויני | שליח על שבלול מרוצים |
| טילו פרוקנר | שדון לילה | שליח על עטלף נרקולפסי |
| דריל קוקסי | איית'ן | שלושה ילדים בריונים המציקים לבסטיאן |
| דראם גארט | טוד | שלושה ילדים בריונים המציקים לבסטיאן |
| ניקולס גילברט | לוקאס | שלושה ילדים בריונים המציקים לבסטיאן |
פרסים וביקורת

הסרט זכה בפרס סאטורן בקטגוריית הביצוע הטוב ביותר בידי שחקן צעיר (נואה האת'ווי שגילם את תפקיד אטריו).
מיכאל אנדה, שהסרט מבוסס על ספרו, כתב ביקורת חריפה כנגד הסרט, וטען שכותבי התסריט לא הבינו את ספרו. בין השאר כתב שהתסריט הוא "טריפ בהשפעת סמים", ש"החיפוש אחר משמעות החיים הפך לסיפור חסר ערך על 'אורח-החיים-האמריקני'", שדמותו של האב שובשה לחלוטין ושלתסריט ישנה "נטייה מתמדת אל החיצוני והשטחי".
סרטי ההמשך

עם הצלחתו של הסרט, המעריצים דרשו סרט המשך לקלאסיקה.
שש שנים לאחר יציאתו של הסיפור שאינו נגמר לאקרנים, יצא הסרט "הסיפור שאינו נגמר 2" שזכה לביקורות שליליות במיוחד, ונחשב לאחד מסרטי ההמשך הגרועים ביותר שיצאו לקולנוע. אך למרות ביקורתיו השליליות, הסרט הצליח בגרמניה וגרף 17,373,527 דולר ברחבי העולם.
לאחר יציאתו של "הסיפור שאינו נגמר 2", המפיקים ניסו לשחזר את הצלחת הסרט הראשון ולהציל את הסרט, והוציאו את "הסיפור שאינו נגמר 3", שעם יציאתו לקולנוע זכה לביקורות שליליות ואף בעיני רבים נחשב לגרוע יותר מהסרט הקודם לו. הסרט הפעם מתמקד בבסטיאן בוגר, אשר הולך לתיכון. הסרט לא התקבל בברכה על ידי הקהל, וצבר ביקורות שליליות והכניס 5 מיליון דולר בגרמניה.
הערות שוליים

↑  Haase, Christine (2007). When Heimat Meets Hollywood: German Filmmakers and America, 1985-2005. Studies in German Literature Linguistics and Culture. Vol. 14. Camden House Publishing. p. 80. ISBN 9781571132796. DM 60 million, about $27 million at the time
↑  אמיר בוגן, "הסיפור שאינו נגמר": בחזרה לממלכת פנטזיה, באתר ynet, 27 ביולי 2011
↑   ענקי הווידאו, "הסיפור שאינו נגמר": מי שראה את הסרט הזה בילדות לא ישכח אותו לעולם, באתר הארץ, 24 בינואר 2024
↑  מיכאל אנדה, תשע הערות על הסרט שנעשה על פי הספר "הסיפור שאינו נגמר, באתר הפנקס, 10 במאי 2015
| הסיפור שאינו נגמר מאת מיכאל אנדה |
| --- | --- | --- |
| קולנוע | הסיפור שאינו נגמר (1984) • הסיפור שאינו נגמר 2: ההמשך (1991) • הסיפור שאינו נגמר 3 (1994) |  |
| טלוויזיה | הסיפור שאינו נגמר (1995-1996) • הסיפור שאינו נגמר (2001-2002) |  |
| ערכים קשורים | הסיפור שאינו נגמר |  |
| --- | --- |
בקרת זהויות :  NLI: 987007420888905171  BnF: cb164578625 (data)  GND: 4149704-1  LCCN: n85222843  VIAF: 202112149   WorldCat (עם VIAF): 202112149 
אטריו רוכב על פאלקור מעל ארץ פנטזיה
סטיב זאן

| --- | --- |

זאן, 2008
 לידה:  13 בנובמבר 1967 (בן 57) מארשל, מינסוטה, ארצות הברית ארצות הברית 
 שם לידה:  Steven James Zahn 
 מדינה:  ארצות הברית 
 תקופת הפעילות:  מ-1990 
 מקום לימודים:  אוניברסיטת הרווארד  תיכון רובינסדייל קופר  מכללת גוסטבוס אדולפוס  אוניברסיטת נורת'רן קנטאקי  המכון ללימודי תיאטרון מתקדמים 
 בן או בת זוג:  רובין פיטרמן 
 פרופיל ב-IMDb
 
סטיבן ג'יימס "סטיב" זאן (באנגלית: Steven James "Steve" Zahn; נולד ב-13 בנובמבר 1967) הוא שחקן אמריקאי. מוכר בזכות הופעותיו בסרטים "לשרוד עד החופש", "להתאהב בסערה", "שוטרים ללא הפסקה", "אל תשחקו עם זרים", "יומנו של חנון", "סהרה", "רומן לא חוקי" ו"מועדון הלקוחות של דאלאס".
ביוגרפיה

זאן נולד במארשל (אנ'), מינסוטה, שבארצות הברית, בנם של זלדה וקרלטון אדוארד זאן, משפחה נוצרית-לותרנית.
הוא גדל במינסוטה ובמיניאפוליס ולמד במכללה לאומנויות "גוסטבוס אדולפוס (אנ')" ובתיאטרון האמריקאי הרפרטוארי שבחסות "אוניברסיטת הרווארד". זאן התגלה על ידי בן סטילר שגילה עניין ביכולת המשחק שלו וליהק אותו לתפקיד קטן בסרטו "מציאות נושכת" בשנת 1994.
קריירה

ב-1995 שיחק בפרק אחד בסיטקום "חברים" בתור דנקן, בעלה הקנדי של פיבי לצורך גרין קארד בלבד.
זאן החל את דרכו כשחקן קולנוע לקראת סוף שנות ה-90 בקומדיה המוזיקלית "מה שאת עושה לי" בבימויו של טום הנקס בה שיחק בתור לני הייס, נגן הגיטרה של הלהקה אותה מנהל מר וייט (הנקס). זאן שיתף פעולה עם טום הנקס גם ב-1998 בקומדיה הרומנטית המצליחה "יש לך הודעה" בתפקיד ג'ורג' פאפאס העוזר של ג'ו פוקס.
זאן הופיע בשנות ה-90 בהופעות משנה גם בסרטים "רומן לא חוקי" של סטיבן סודרברג בתפקיד גלן מייקלס חברו של שודד הבנק ג'ק פולי (ג'ורג' קלוני) ו"כוננות מיידית" של טוני סקוט.
ב-1999 זכה זאן להכרה ראשונה מצד מבקרי הקולנוע על הופעתו בקומדיה "הפי טקסס" בתפקיד האסיר הנמלט וויין וויין וויין ג'וניור, הופעה עליה הועמד זאן לפרס אינדפנדנט ספיריט, באותה שנה שיחק גם בקומדיה "להתאהב בסערה" בתפקיד אלן חברו טוב של בן הולמס (בן אפלק).
ב-2001 שיחק זאן במותחן "אל תשחקו עם זרים" בתפקיד פאולר אחיו הבעייתי של לואיס תומאס (פול ווקר) ובקומדיות "הבחורים בחיי" של פני מארשל בתור ריימונד האסק לצידה של דרו ברימור ו"להציל את סילברמן" של דניס דוגן בתפקיד וויין לפסייר.
ב-2003 הופיע זאן בקומדיית הפעולה "שוטרים ללא הפסקה" בתפקיד השוטר האנק רפרטי ובקומדיה "אבא בא לגן" בתור מרווין ממנהלי גן הילדים של צ'ארלי הניטון (אדי מרפי). ב-2005 שיחק זאן בעיבוד הקולנועי עתיר התקציב לספר "סהרה" בתפקיד אל ג'ורדינו חברו של המהנדס הימי דרק פיט (מתיו מקונוהיי) ודיבב בסרט האנימציה "צ'יקן ליטל" את דמותו של החזיר ראנט. ב-2006 הופיע במערבון הפעולה בהפקתו של לוק בסון "שודדות".
ב-2007 שיחק זאן בדרמה הצבאית הביוגרפית של ורנר הרצוג "לשרוד עד החופש" בתפקיד הטייס השבוי האמריקאי דוויין מרטין, זאן שהופיע בסרט לצידו של כריסטיאן בייל זכה לביקורות אוהדות על תפקידו המשני והועמד בפעם השנייה לפרס אינדפנדנט ספיריט.
ב-2008 שיחק בקומדיה בהפקתו של אדם סנדלר "טבע מוזר" בתור מנחה תוכנית הטבע פיטר גאולק וב-2009 השתתף זאן במותחן הפסיכולוגי "להתאהב בסערה" בתפקיד קליף ובדרמה הקומית "לגעת בך" בהפקתה ולצידה של ג'ניפר אניסטון.
ב-2010 שיחק זאן בקומדיה "יומנו של חנון" בתפקיד פרנק אביו של הילד גרג הפלי (זקרי גורדון), עליו חזר זאן גם בסרטי ההמשך "יומנו של חנון 2: רודריק שולט" ו"יומנו של חנון 3: קיץ קטלני". בין 2010 ל-2013 שיחק זאן בסדרת הדרמה "טרמיי" בתפקיד הדיג'יי דייוויס מאקלריי. ב-2013 שיחק זאן בדרמה "מועדון הלקוחות של דאלאס" בתור השוטר טאקר.
בשנת 2016 שיחק בדרמה הקומית "קפטן פנטסטיק" שהוקרן לראשונה בפסטיבל הקולנוע בקאן. ב-2017 שיחק בסרט "כוכב הקופים: המלחמה", הסרט התשיעי בסדרת "כוכב הקופים" על פי רומן מאת פייר בול.
בשנת 2019 שיחק בסרט הקולנוע נערה גבוהה. בשנת 2021 פורסם כי ישחק בסרט ההמשך נערה גבוהה 2 שעתיד לצאת לאקרנים בפברואר 2022.
חיים אישיים

מאז 1994 זאן נשוי ליוצרת רובין פיטרמן, ולהם שני ילדים.
פילמוגרפיה > קולנוע

אהבה ראשונה, אהבה קטלנית (1991) - סרט טלוויזיה
מציאות נושכת (1994)
כוננות מיידית (1995)
מה שאת עושה לי (1996)
המירוץ לשמש(אנ') (1996)
אבודים בפרברים (1996)
האובייקט של החיבה שלי (1998)
רומן לא חוקי (1998)
יש לך הודעה (1998)
איש מוגן (1998)
להתאהב בסערה (1999)
הפי טקסס (1999)
פריקים מדברים על סקס (1999)
סטיוארט ליטל (1999)
שרשרת של טיפשים (2000)
המלט (2000)
ד"ר דוליטל 2 (2001)
רעה כלבבו (2001)
הבחורים בחיי (2001)
אל תשחקו עם זרים (2001)
סטיוארט ליטל 2 (2002)
אבא בא לגן (2003)
שוטרים ללא הפסקה (2003)
חשיפה (2003)
העובד המצטיין (2004)
רק לדבר (2004)
צ'יקן ליטל (2005)
סהרה (2005)
שודדות (2006)
לשרוד עד החופש (2007)
סאנשיין בע"מ (2008)
באק הווארד הגדול (2008)
טבע מוזר (2008)
לגעת בך (2009)
רכבת לילה (2009)
קלווין מארשל (2009)
לגעת בך (2009)
יומנו של חנון (2010)
יומנו של חנון 2: רודריק שולט (2011)
יומנו של חנון 3: קיץ קטלני (2012)
Knights of Badassdom‏ (2013)
הבריחה מכדור הארץ (2013)
מועדון הלקוחות של דאלאס (2013)
הדינוזאור הטוב (2015)
השישה המגוחכים (2015)
קפטן פנטסטיק (2016)
להישען על פיט (2017)
כוכב הקופים: המלחמה (2017)
בלייז (2018)
איפה את, ברנדט (2019)
נערה גבוהה (2019)
פיניאס ופרב הסרט: קנדיס נגד היקום (2020) - דיבוב
דוד פרנק (2020)
חג מולד של 8 ביט (2021)
נערה גבוהה 2 (2022)
אצלך או אצלי (2023)
לילה מוטרף במוזיאון: שובו של קאמונרה (2023) - דיבוב
לארוי, טקסס (2023)
Gringa‏ (2023)
Wildcat‏ (2023)
Eenie Meanie‏ (TBA)
פילמוגרפיה > טלוויזיה

מכדור הארץ לירח (אנ') (1998)
ירח קומנצ'י (אנ') (2008)
מלחמת העולם השנייה ב-HD‏ (2009) (דיבוב)
טרמיי (אנ') (2010–2013)
משחקי מחשבה (2014)
משפחה מודרנית (2015-2014)
מד דוגס (2015–2016)
מעבר לזמן (2018)
החבר הכי טוב (2020)
ציפור אלוהים שבשמים (2020)
הלוטוס הלבן (2021)
George & Tammy (2023)
משפחת ג'מסטון (2023)
סילו (2024–2025)
Chad Powers (אנ') (יפורסם בהמשך)
הערות שוליים

↑  Britta DeVore, Tall Girl 2 Trailer Shows Us a Much More Confident Jodi, Collider, ‏6 בundefined 2022
| --- | --- |
בקרת זהויות :  NLI: 987007424678305171  PLWABN: 9810626689605606  BIBSYS: 2119027  BnF: cb14241080m (data)  GND: 140568883  ISNI: 0000 0001 0784 997X  LCCN: no00085987  MusicBrainz: 4d3edc0b-fc38-40fe-b5b7-5eaf1c1fd110  NKC: xx0050090  NLK: KAC2020K8674  NTA: 238991725  SUDOC: 133384985  VIAF: 85619682   WorldCat (עם VIAF): 85619682
מיו (פוקימון)

| --- | --- |

 סוג:  על חושי
 תוכנית טלוויזיה:  פוקימון
 הופעה ראשונה:  פוקימון: הסרט הראשון
 יוצרים:  שיגקי מורימוטו 
 דיבוב:  קואיצ'י ימאדרה (בסרט הראשון) סאטומי קורוגי (בסרט השמיני)
 מידע
 כוחות:  כל מתקפה של פוקימון
 כלי נשק:  Mewnium Z 
 
מיו (ביפנית: ミュウ, נהגה: Myū) הוא אחד מדמויות זיכיון המדיה פוקימון מבית נינטנדו, אשר נוצר על ידי סטושי טג'ירי. מיו מאופיין בצבעו הורוד, בגודלו הזעיר, ובכוחותיו העל טבעיים. כמו כן, הוא מוגדר כפוקימון מיתי.
מיו הוסף למשחקי הווידאו פוקימון אדום וכחול על ידי היוצר, מתכנת מחברת גיים פריק שיגקי מורימוטו, בתור דמות סודית. בכך, נוכחות מיו במשחק הוקפה בשמועות ומיתוסים, אשר תרמו כדי להפוך את פוקימון לזיכיון מוצלח. במשך שנים, לא הייתה אפשרות להשיג את מיו באופן רגיל, פרט לאירועי פוקימון מיוחדים.
הופעתו הראשונה של מיו בסרטים הייתה ב-"פוקימון: הסרט הראשון" כדמות הראשית לצד מיוטו. הסרט חשף את מיו כפוקימון מאובן עתיק, שנמצא בג'ונגל בגיאנה על ידי צוות של מדענים, אשר השתמשו בו כדי ליצור את מיוטו, שיבוט גנטי של מיו שנועד להיות חזק יותר. מאוחר יותר, הופיע מיו בסרט השמיני, "פוקימון: לוקאריו והמסתורין של מיו" כדמות הראשית לצד לוקאריו.