stanford-oval/wikipedia huggingface dataset:
آدولف کرمیو
زندگی سیاسی

بعد از انقلاب ۱۸۳۰ او به پاریس آمد و با سیاستمداران مهم روابط زیادی برقرار کرد. او حتی با شاه لویی فیلیپ نیز روابط زیادی داشت. او معمولاً طرفدار دیدگاه‌های لیبرال بود. از سال ۱۸۳۴ تا زمان مرگش کرمیو رئیس سازمان یهودیان فرانسه بود. در سال ۱۸۴۸ او به عنوان وزیر دادگستری فرانسه انتخاب شد و به عنوان اولین کار مجازات اعدام را حذف کرد. در همین سال او موفق شد برده داری را در کولونیهای فرانسه حذف کند و به خاطر اینکار با آبراهام لینکلن مقایسه شد. بعد از اختلافات درون دولت او از مقام خود استعفا داد. او در سال ۱۸۵۱ دستگیر و زندانی شد و تا سال ۱۸۶۹ در خفی ماند. در سال ۱۸۷۰ او مجدداً به عنوان وزیر دادگستری انتخاب شد. او هشت ماه بعد از این سمت استعفا داد. کرمیو در بهبود وضعیت یهودیان نقش زیادی داشت. او بسیاری قوانین ضدیهودی را در فرانسه لغو کرد. در سال ۱۸۶۰ او سازمان اتحاد جهانی آلیانس را تشکیل داد. در سال ۱۸۶۶ کرمیو به سنت پطرزبورگ رفت تا از یهودیان ساراتوف دفاع کند.
دیدار با ناصرالدین شاه

کرمیو در سال ۱۸۷۳ در پاریس با ناصرالدین شاه قاجار دیدار کرد و موفق شد او را متقاعد کند که قوانین ضدیهودی را لغو کرده و اجازه تأسیس مدارس آلیانس را بدهد.
دستور کرمیو

وقتی او در دولت منصب داشت، موفق شد حق شهروندی کامل را برای یهودیان در الجزایر تهیه کند. به وسیله این دستور که دستور کرمیو نام داشت یهودیان الجزایر تابعیت فرانسوی پیدا کردند ولیکن مسلمانان و بربرها به عنوان شهروندان درجه دوم باقی ماندند. این دستور خشم مسلمانان الجزایر را برانگیخت و زمینه‌ساز اختلافات شدید بین یهودیان و مسلمانان شد که سرانجام به جنگ استقلال الجزایر منجر شد و بیشتر یهودیان الجزایر به فرانسه مهاجرت کردند.
مرگ

کرمیو در سال ۱۸۸۰ در پاریس از دنیا رفت و در گورستان مون‌پارناس، به خاک سپرده شد.
یادبود

خیابانی به نام او در اورشلیم نامگذاری شده‌است. همچنین خیابانهای دیگری به نام او در تل آویو و حیفا وجود دارند.
کارمن سلیمان

| کارمن سلیمان | کارمن سلیمان |
| --- | --- |
کارمن سلیمان (۲۰۱۸): کارمن سلیمان (۲۰۱۸)
اطلاعات پس‌زمینه: اطلاعات پس‌زمینه
نام بومی: کارمن سلیمان
زاده: ۷ اکتبر ۱۹۹۴ ‏(۲۹ سال) استان شرقی
خاستگاه: مصر
ژانر: Pop
پیشه(ها): خوانندگی
ساز(ها): خوانندگی
سال‌های فعالیت: ۲۰۱۲–اکنون
ناشر(ان): Platinum Records
همکاری‌های مرتبط: Nesma Mahgoub
کارمن سلیمان (عربی: كارمن عصام سليمان؛ زادهٔ ۷ اکتبر ۱۹۹۴) خوانندگی اهل مصر است. وی از سال ۲۰۱۲ میلادی تاکنون مشغول فعالیت بوده‌است.
کارل پلیهال

| کارِل پلیهال | کارِل پلیهال |
| --- | --- |
اطلاعات پس‌زمینه: اطلاعات پس‌زمینه
نام تولد: کارل پلیهال
زاده: ۲۳ آوریل ۱۹۵۸ ‏(۶۶ سال) پرژرو
ژانر: جاز، موسیقی فولک معاصر
پیشه(ها): فهرست موسیقی‌دانان جاز، ترانه سرا، شاعر، تهیه‌کننده موسیقی
ساز(ها): گیتار
همکاری‌های مرتبط: Hučka, Falešní hráči, Plíharmonyje
وبگاه: www.karelplihal.cz
کارِل پلیهال (چکی: Karel Plíhal؛ زادهٔ ۲۳ آوریل ۱۹۵۸) نوازنده فولک و جاز، خواننده، ترانه سرا و تهیه کننده موسیقی اهل کشور جمهوری چک است.
کارآگاه کانن: زیردریایی آهن سیاه

| کارآگاه کانن: زیردریایی آهن سیاه | کارآگاه کانن: زیردریایی آهن سیاه |
| --- | --- |
پوستر فیلم: پوستر فیلم
کانجی: 名探偵コナン 黒鉄の魚影
 :  
کارگردان: یوزورو تاچیکاوا
تهیه‌کننده:  شوهو کوندو  تاکشی شیوگوچی  یوهی اوکادا 
نویسنده: تاکه‌هارو ساکورای
بر پایه: کارآگاه کونان اثر گوشو آئویاما
بازیگران:  می‌نامی تاکایاما  واکانا یامازاکی  ریکیا کویاما  مگومی هایاشی‌بارا  کن‌ایچی اوگاتا  یوکیتوشی هوری  فومیهیکو تاچیکی  مامی کویاما  کوتونو میتسویشی  تورو فورویا  شوایچی ایکدا  ایکی ساوامورا  آتسومی تانه‌زاکی  جونیچی سووابه  هیروشی کامیا  آیومو موراسه 
موسیقی: یوگو کانو (موسیقی متن) Spitz (theme song: "Utsukushii Hire")
فیلم‌بردار: هیتوشی نیشی یاما
شرکت‌های تولید: تی‌ام‌اس انترتینمنت
توزیع‌کننده: توهو
تاریخ‌های انتشار:  ۱۴ آوریل ۲۰۲۳ (۲۰۲۳-04-۱۴)  
مدت زمان: ۱۰۹ دقیقه
کشور: ژاپن
زبان: ژاپنی 
فروش گیشه: $۱۰۶ میلیون
کارآگاه کانن: زیردریایی آهن سیاه (انگلیسی: Detective Conan: Black Iron Submarine) یک فیلم معمایی انیمه ژاپنی محصول ۲۰۲۳ به کارگردانی یوزورو تاچیکاوا است.
کارلوس کوستا (تنیس‌باز)

| 0 | 1 |
| --- | --- |
نام کامل: Carles Costa Masferrer
کشور (ورزشی): Spain
محل زندگی:  آندورا
زادهٔ: ۲۶ آوریل ۱۹۶۸ ‏(۵۶ سال)
قد: ۱٫۸۲ m (۶ ft ۰ in)*
آغاز حرفه: 1988
بازنشستگی: 1999
شیوه(های) بازی: Right-handed (one-handed backhand)
جایزه(های) نقدی: دلار آمریکا3,134,189
تک‌نفره: تک‌نفره
نتیجه‌ها: 248–208
عنوان‌ها: 6
بالاترین رتبه: No. 10 (18 May 1992)
نتایج تک‌نفرهٔ گرند اسلم: نتایج تک‌نفرهٔ گرند اسلم
آزاد استرالیا: 3R (1993)
آزاد فرانسه: 4R (1992, 1993)
ویمبلدون: 2R (1992, 1993, 1994)
آزاد آمریکا: 4R (1992)
دیگر رقابت‌ها: دیگر رقابت‌ها
بازی‌های المپیک: 1R (1996)
دونفره: دونفره
نتیجه‌ها: 78–79
عنوان‌ها: 5
بالاترین رتبه: No. 40 (18 September 1989)
نتایج دونفرهٔ گرند اسلم: نتایج دونفرهٔ گرند اسلم
آزاد استرالیا: 1R (1993)
آزاد فرانسه: QF (1989)
کارلوس کوستا (انگلیسی: Carlos Costa؛ زاده ۲۶ آوریل ۱۹۶۸ ‏(۵۶ سال)) یک تنیس‌باز اهل اسپانیا است.
کاتسوکو کانساکا

| کاتسوکو کانساکا | کاتسوکو کانساکا |
| --- | --- |
زادهٔ: ۱ مارس ۱۹۵۴ استان چیبا
ملیت: ژاپن
| سوابق مدال> به نمایندگی از   ژاپن.والیبال زنان.بازی‌های المپیک | سوابق مدال> به نمایندگی از   ژاپن.والیبال زنان.بازی‌های المپیک | سوابق مدال> به نمایندگی از   ژاپن.والیبال زنان.بازی‌های المپیک |
| --- | --- | --- |
|  |  والیبال در بازی‌های المپیک تابستانی ۱۹۷۶  | تیمی |
کاتسوکو کانساکا (انگلیسی: Katsuko Kanesaka؛ زادهٔ ۱ مارس ۱۹۵۴) بازیکن والیبال اهل ژاپن است.
کارلا مندونسا

| کارلا مندونسا | کارلا مندونسا |
| --- | --- |
زادهٔ: ۲۵ اکتبر ۱۹۶۱ ‏(۶۲ سال)
ملیت: بریتانیایی
کارلا مندونسا (انگلیسی: Carla Mendonça؛ زادهٔ ۲۵ اکتبر ۱۹۶۱) بازیگر اهل بریتانیا است.
از فیلم‌ها یا مجموعه‌های تلویزیونی که وی در آن‌ها نقش داشته‌است، می‌توان به مربا و هیلاری و جکی اشاره نمود.
کاتسوکو ساروهاشی

| کاتسوکو ساروهاشی | کاتسوکو ساروهاشی |
| --- | --- |
زادهٔ: ۲۲ مارس ۱۹۲۰
درگذشت: ۲۹ سپتامبر ۲۰۰۷ (۸۷ سال) توکیو
ملیت: ژاپنی
محل تحصیل: the Imperial Women's College of Science (predecessor of Toho University)
پیشینه علمی: پیشینه علمی
شاخه(ها): زمین‌شیمی
محل کار: Meteorological Research Institute, مرکز هواشناسی ژاپن
 :  
کاتسوکو ساروهاشی (انگلیسی: Katsuko Saruhashi؛ زاده ۲۲ مارس ۱۹۲۰ درگذشته ۲۹ سپتامبر ۲۰۰۷) دانشمند در زمینه زمین‌شیمی اهل ژاپن بود.
کازوکی یائو

| کازوکی یائو | کازوکی یائو |
| --- | --- |
矢尾 一樹: 矢尾 一樹
زادهٔ: ۱۷ ژوئن ۱۹۵۹ ‏(۶۵ سال) کانازاوا، ایشیکاوا
ملیت: ژاپن
پیشه(ها): صداپیشگی در ژاپن، actor, narrator
سال‌های فعالیت: ۱۹۷۰–اکنون
نماینده: Max Mix
کار(های) برجسته: وان پیس as Franky, Bon Clay, and Jango Jankenman as Masked Osodashi Mobile Suit Gundam ZZ as Judau Ashta Ninja Sentai Kakuranger as Ninjaman بسترد!! as Dark Schneider
قد: ۱۷۷ سانتیمتر (۵ فوت ۱۰ اینچ)
همسران:  میینا تومیناگا (۱۹۹۰–????)  Natsuki Hayashi (ا. ۲۰۱۱) 
کازوکی یائو (انگلیسی: Kazuki Yao; ۱۷ ژوئن ۱۹۵۹ – ) صداپیشگی در ژاپن، و بازیگر اهل ژاپن بود. وی از سال ۱۹۷۰ میلادی تاکنون مشغول فعالیت بوده‌است.
بندر بوسان

| بندر بوسان | بندر بوسان |
| --- | --- |
موقعیت: موقعیت
کشور: کره جنوبی
موقعیت: بوسان
جزئیات: جزئیات
بنیادگذاری: ۱۸۷۶
وب‌گاه www.busanpa.com: وب‌گاه www.busanpa.com
بندر بوسان (انگلیسی: Port of Busan) بزرگترین بندر در کره جنوبی است که در شهر بوسان در کره جنوبی واقع شده است.
شهر های خواهر خوانده

ایران،بندرعباس
کازویا اونوهارا

| اطلاعات شخصی | اطلاعات شخصی | اطلاعات شخصی | اطلاعات شخصی |
| --- | --- | --- | --- |
نام کامل:  کازویا اونوهارا
زادروز:  ۱۹ آوریل ۱۹۹۶ ‏(۲۸ سال)
زادگاه:  استان اوساکا، ژاپن
پست:  مدافع
باشگاه‌های حرفه‌ای*: باشگاه‌های حرفه‌ای*
| سال‌ها |  باشگاه‌ها |  بازی† |  (گل)† |
| ۲۰۱۹ |  باشگاه فوتبال رینوفا یاماگوچی |   |   |
 تعداد بازی‌ها و گل‌ها فقط مربوط به بازی‌های لیگ داخلی است. :  تعداد بازی‌ها و گل‌ها فقط مربوط به بازی‌های لیگ داخلی است. 
کازویا اونوهارا (ژاپنی: 小野原 和哉؛ زادهٔ ۱۹ آوریل ۱۹۹۶) یک بازیکن فوتبال اهل ژاپن است.
از باشگاه‌هایی که در آن بازی کرده‌است می‌توان به باشگاه فوتبال رینوفا یاماگوچی اشاره کرد.
کازویا اوکازاکی

| اطلاعات شخصی | اطلاعات شخصی | اطلاعات شخصی | اطلاعات شخصی |
| --- | --- | --- | --- |
نام کامل:  Kazuya Okazaki
زادروز:  ۲۸ ژوئیهٔ ۱۹۹۱ ‏(۳۳ سال)
زادگاه:  هیروشیما
قد:  ۱٫۷۵ متر (۵ فوت ۹ اینچ)
پست:  هافبک
اطلاعات باشگاهی: اطلاعات باشگاهی
باشگاه کنونی:  SRC Hiroshima
شمارهٔ پیراهن:  ۲۸
باشگاه‌های جوانان: باشگاه‌های جوانان
۲۰۰۷–۲۰۰۹:  Hiroshima Kannon High School
باشگاه‌های حرفه‌ای*: باشگاه‌های حرفه‌ای*
| سال‌ها |  باشگاه‌ها |  بازی† |  (گل)† |
| ۲۰۱۰–۲۰۱۵ |  Fagiano Okayama |  ۳ |  (۰) |
| ۲۰۱۰–۲۰۱۳ |  ← Fagiano OkayamaNext (قرضی) |  ۴۶ |  (۱۱) |
| ۲۰۱۴ |  ← Albirex NiigataSingapore (قرضی) |  ۲۴ |  (۵) |
| ۲۰۱۵ |  ← Verspah Oita (قرضی) |  ۲۲ |  (۱) |
| ۲۰۱۶– |  SRC Hiroshima |   |   |
 تعداد بازی‌ها و گل‌ها فقط مربوط به بازی‌های لیگ داخلی است و آمار به روز شده در تاریخ ۲۲ فوریه ۲۰۱۶. :  تعداد بازی‌ها و گل‌ها فقط مربوط به بازی‌های لیگ داخلی است و آمار به روز شده در تاریخ ۲۲ فوریه ۲۰۱۶. 
کازویا اوکازاکی (انگلیسی: Kazuya Okazaki؛ زادهٔ ۲۸ ژوئیهٔ ۱۹۹۱) بازیکن فوتبال اهل ژاپن است.
کاستا فورتونا

| 0 | 1 |
| --- | --- |
پیشینه: پیشینه
مالک: 
آغاز کار::  ۲۷ نوامبر ۲۰۰۳
مشخصات اصلی: مشخصات اصلی
گنجایش::  102,587 GT
درازا::  ۲۷۳ متر (۸۹۶ فوت)
پهنا::  ۳۶ متر (۱۱۸ فوت)
آبخور::  ۸٫۲ متر (۲۷ فوت)
سرعت::  ۲۰ گره (۳۷ کیلومتر بر ساعت؛ ۲۳ مایل بر ساعت)
کاستا فورتونا (به انگلیسی: Costa Fortuna) یک کشتی است که طول آن ۲۷۳ متر (۸۹۶ فوت) می‌باشد. این کشتی در سال ۲۰۰۳ ساخته شد.
کاستا ویکتوریا

| 0 | 1 |
| --- | --- |
پیشینه: پیشینه
مالک: 
تکمیل ساخت::  ۲۷ نوامبر ۱۹۹۶
مشخصات اصلی: مشخصات اصلی
گنجایش::  75,166 GT
درازا::  ۲۵۲ متر (۸۲۷ فوت)
پهنا::  ۳۲٫۲ متر (۱۰۶ فوت)
آبخور::  ۸٫۰ متر (۲۶٫۲ فوت)
سرعت::  ۲۳ گره (۴۳ کیلومتر بر ساعت؛ ۲۶ مایل بر ساعت)
کاستا ویکتوریا (به انگلیسی: Costa Victoria) یک کشتی است که طول آن ۲۵۲ متر (۸۲۷ فوت) می‌باشد. این کشتی در سال ۱۹۹۶ ساخته شد.
کازوکی سومیا

| اطلاعات شخصی | اطلاعات شخصی | اطلاعات شخصی | اطلاعات شخصی |
| --- | --- | --- | --- |
نام کامل:  Kazuki Someya
زادروز:  ۱۳ اکتبر ۱۹۸۶ ‏(۳۷ سال)
زادگاه:  اوساکا
قد:  ۱٫۶۵ متر (۵ فوت ۵ اینچ)
پست:  هافبک
اطلاعات باشگاهی: اطلاعات باشگاهی
باشگاه کنونی:  Azul Claro Numazu
شمارهٔ پیراهن:  ۵۰
باشگاه‌های جوانان: باشگاه‌های جوانان
۲۰۰۲–۲۰۰۴:  Iwamichisuikan High School
۲۰۰۵–۲۰۰۸:  Naragakuen University
باشگاه‌های حرفه‌ای*: باشگاه‌های حرفه‌ای*
| سال‌ها |  باشگاه‌ها |  بازی† |  (گل)† |
| ۲۰۰۹–۲۰۱۳ |  FC Gifu |  ۱۶۵ |  (۱۸) |
| ۲۰۱۴–۲۰۱۵ |  Fagiano Okayama |  ۲۷ |  (۱) |
| ۲۰۱۶ |  Oita Trinita |  ۰ |  (۰) |
| ۲۰۱۶– |  Azul Claro Numazu |  ۲۶ |  (۲) |
 تعداد بازی‌ها و گل‌ها فقط مربوط به بازی‌های لیگ داخلی است و آمار به روز شده در تاریخ ۲۳ فوریه ۲۰۱۸. :  تعداد بازی‌ها و گل‌ها فقط مربوط به بازی‌های لیگ داخلی است و آمار به روز شده در تاریخ ۲۳ فوریه ۲۰۱۸. 
کازوکی سومیا (انگلیسی: Kazuki Someya؛ زادهٔ ۱۳ اکتبر ۱۹۸۶) بازیکن فوتبال اهل ژاپن است.
هرتز (گروه موسیقی)

| هرتز | هرتز |
| --- | --- |
هرتز در مارس ۲۰۱۴: هرتز در مارس ۲۰۱۴
اطلاعات پس‌زمینه: اطلاعات پس‌زمینه
نام تولد: Hurts
ژانر:  سینث‌پاپ  موج نو  سافت راک 
سال‌های فعالیت: ۲۰۰۹ - اکنون
ناشر(ان):  میجور لیبل  آرسی‌ای رکوردز  کلمبیا رکوردز 
اعضا: آدام اندرسون تئو هاچ‌کرافت
وبگاه: www.informationhurts.com
هرتز (به انگلیسی: Hurts) یک گروه دو نفرهٔ سینث‌پاپ بریتانیایی است که در سال ۲۰۰۹ شکل گرفت.

دو آلبوم اول گروه، خوشحالی و تبعید، هر دو جزو ده آلبوم برتر جداول بریتانیا، آلمان، اتریش، سوئیس، لهستان و فنلاند بودند.
ترانه‌شناسی > آلبوم‌ها

خوشحالی (۲۰۱۰)
تبعید (۲۰۱۳)
تسلیم (۲۰۱۵)
چلون

| چلون | چلون |
| --- | --- |
روستا: روستا
مختصات: ۳۲°۴۹′۱۱″ شمالی ۴۸°۵۷′۱۷″ شرقی﻿ / ﻿۳۲٫۸۱۹۷۲°شمالی ۴۸٫۹۵۴۷۲°شرقی﻿ / 32.81972; 48.95472: مختصات: ۳۲°۴۹′۱۱″ شمالی ۴۸°۵۷′۱۷″ شرقی﻿ / ﻿۳۲٫۸۱۹۷۲°شمالی ۴۸٫۹۵۴۷۲°شرقی﻿ / 32.81972; 48.95472
کشور: ایران
استان: خوزستان
شهرستان: دزفول
بخش: بخش سردشت
دهستان: امامزاده سیدمحمود
جمعیت: ۱۸۳ نفر (سرشماری ۹۵)
چلون، روستایی از توابع بخش سردشت شهرستان دزفول در استان خوزستان ایران است.
جمعیت

این روستا در دهستان امامزاده سیدمحمود قرار دارد و براساس سرشماری مرکز آمار ایران در سال ۱۳۸۵، جمعیت آن ۸۴ نفر (۱۲خانوار) بوده‌است.
کارول اولژوسکی

| کارول اولژوسکی | کارول اولژوسکی |
| --- | --- |
Karol Stanisław Olszewski: Karol Stanisław Olszewski
زادهٔ: ۲۹ ژانویهٔ ۱۸۴۶ Broniszów، گالیسیا (اروپای شرقی)
درگذشت: ۲۴ مارس ۱۹۱۵ (۶۹ سال) کراکوف، گالیسیا
پیشینه علمی: پیشینه علمی
شاخه(ها): فیزیک
 :  
| کارول اولژوسکی | کارول اولژوسکی |
| --- | --- |
زادهٔ: ۲۹ ژانویهٔ ۱۸۴۶
درگذشت: ۲۴ مارس ۱۹۱۵ (۶۹ سال)
کارول استانیسلاو اولژوسکی (آلمانی: Karol Stanisław Olszewski؛ زاده ۲۹ ژانویهٔ ۱۸۴۶ درگذشته ۲۴ مارس ۱۹۱۵) یک فیزیک‌دان، و شیمی‌دان اهل لهستان بود.
کارل پوبورسکی

کارل پوبورسکی (انگلیسی: Karel Poborský؛ زادهٔ ۳۰ مارس ۱۹۷۲) یک بازیکن فوتبال اهل جمهوری چک است.
وی همچنین در تیم ملی فوتبال جمهوری چک بازی کرده‌است.
کاردف

| 0 | 1 |
| --- | --- |
نوع: شرکت سهامی خاص
صنعت: خدمات مالی
گونه: بیمه
بنا نهاده: ۱۹۷۳
دفتر مرکزی: لندن، بریتانیا
تعداد کارکنان: ۹۲۰ نفر
مادر: بی‌ان‌پی پاریبا
وبگاه: bnpparibascardif.com/en/
کاردف (انگلیسی: Cardif) شرکت خدمات مالی و بیمه بریتانیایی است، که در سال ۱۹۷۳ تأسیس شد.
نورشناسی غیرخطی

اپتیک غیرخطی (NLO) شاخه‌ای از اپتیک است که رفتار نور در ماده غیرخطی را توصیف می‌کند، که در این ماده چگالی قطبش دی‌الکتریک P به‌طور غیرخطی به میدان الکتریکی E نور پاسخ می‌دهد. معمولاً این غیرخطیت فقط در شدت‌های نور بسیار بالا (مقادیر میدان الکتریکی قابل مقایسه با میدان‌های الکتریکی درون اتمی، نوعاً ۱۰۸ ولت بر متر) مانند شدت لیزرهای پالسی مشاهده شده‌است. انتظار می‌رود که خلأ فراتر از حد شوینگر غیرخطی شود. در اپتیک غیرخطی، اصل برهم‌نهی دیگر اعتبار ندارد.
اپتیک غیرخطی تا زمان کشف تولید هارمونیک دوم کمی بعد از اختراع اولین لیزر ناشناخته ماند.
فرایندهای غیرخطی نوری

اپتیک غیرخطی گروهی از پدیده‌ها را موجب می‌شود:
فرایندهای غیرخطی نوری > فرایندهای تطبیق فرکانسی

تولید هارمونیک دوم (SHG)، یا دوبرابرسازی فرکانس، تولید نور با فرکانس دوبرابر (نصف طول‌موج)، با از بین رفتن دو فوتون، یک فوتون با فرکانس دو برابر به وجود می‌آید.
تولید هارمونیک سوم (THG)، تولید نور با فرکانس سه برابر (یک سوم طول‌موج)، با از بین رفتن سه فوتون، یک فوتون با فرکانس سه برابر به وجود می‌آید.
تولید هارمونیک بالا (HHG)، تولید نور با فرکانس‌های بسیار بزرگتر از فرکانس اصلی (نوعاً ۱۰۰ تا ۱۰۰۰ برابر بزرگتر)
تولید فرکانس جمع (SFG)، تولید نور با فرکانسی که جمع دو فرکانس دیگر است (SHG یک حالت خاص آن است)
تولید فرکانس تفاضل (DFG)، تولید نور با فرکانسی که اختلاف بین دو فرکانس دیگر است.
تقویت پارامتری نور (OPA)، تقویت ورودی سیگنال در حضور موج پمپ با فرکانس بالاتر، به‌طور هم‌زمان تولید موج ایدلر (می‌توان به‌عنوان DFG در نظر گرفت)
نوسان پارامتری نور (OPO)، تولید موج سیگنال و ایدلر با استفاده از تقویت‌کننده پارامتریک در تشدیدگر (بدون ورود سیگنال)
تولید پارامتری نور (OPG)، مانند نوسان پارامتری اما بدون تشدیدگر، درعوض استفاده از بهره بالا
تبدیل پایین پارامتری خود به خودی (SPDC)، تقویت نوسانات خلأ در ناحیه بهره کم
یکسوسازی نور (OR)، تولید میدان‌های نوری شبه استاتیک
برهم‌کنش نور- ماده غیرخطی با الکترون‌های آزاد و پلاسما
فرایندهای غیرخطی نوری > سایر فرایندهای غیرخطی

اثر کر نوری، شدت وابسته به ضریب شکست (اثر  \chi ^{(3)})
خود کانونی، نتیجه اثر کر نوری (و امکان غیرخطبت مرتبه بالاتر) ناشی از تغییرات فضایی شدت که ایجادکننده تغییرات فضایی در ضریب شکست است.
قفل شدگی مد لنز کر (KLM)، استفاده از خود کانونی به عنوان سازوکار لیزر مد قفل‌شده
خودمدولاسیون فازی (SPM)، نتیجه اثر کر نوری (و امکان غیرخطیت مرتبه بالاتر) ناشی از تغییرات زمانی در شدت که ایجادکننده تغییرات زمانی در ضریب شکست است.
سالیتون‌های نوری، حالت پایدار برای هر پالس نوری (سالیتون زمانی) یا مد فضایی (سالیتون فضایی) که در زمان انتشار به علت تعادل بین پراش و اثر کر تغییر نمی‌کند (مانند خودمدولاسیون فازی برای سالیتون‌های زمانی و خودکانونی برای سالیتون‌های فضایی).
مدولاسیون عرضی فاز (XPM)
ترکیب‌سازی چهارموج (FWM)، همچنین می‌تواند از سایر غیرخطیت‌ها ناشی شود
تولید موج با قطبش عرضی (XPW)، اثر  \chi ^{(3)} که موجب تولید موج با بردار قطبش عمود بر موج ورودی می‌شود
ناپایداری مدولاسیونی
تقویت رامان
مزدوج فاز نوری * پراکنش بریلوئن برنگیخته، برهم‌کنش فوتون‌ها با فونون‌های صوتی
جذب چند فوتونی، جذب هم‌زمان دو یا چند فوتون، انتقال انرژی به یک الکترون
فوتویونیزاسیون چندگانه، خروج تقریباً هم‌زمان چندین الکترون توسط یک فوتون
آشفتگی در سیستم‌های نوری
فرایندهای غیرخطی نوری > فرایندهای مرتبط

در این فرایندها، ماده دارای پاسخ خطی به نور است، اما خواص ماده متأثر از علل دیگر است:
اثر پاکلز، ضریب شکست توسط یک میدان الکتریکی ایستا تحت تأثیر قرار می‌گیرد؛ مورد استفاده در مدولاتورهای الکترونوری؛
اکوستو- اپتیک، ضریب شکست توسط امواج صوتی (فراصوت) تحت تأثیر قرار می‌گیرد؛ مورد استفاده در مدولاتورهای اکوستو- اپتیک؛
پراکندگی رامان، برهم‌کنش فوتون‌ها با فونون‌های نوری.
فرایندهای پارامتری

اثرات غیرخطی را به دو گروه کیفی متفاوت، اثرات پارامتری و غیر پارامتری، تقسیم می‌کنند. غیرخطیت پارامتری برهم‌کنشی است که در آن حالت کوانتومی مواد غیرخطی در برهم‌کنش با میدان نوری تغییر نمی‌کند. به عنوان نتیجه‌ای از این، فرایند «آنی» است؛ بقای انرژی و تکانه در میدان نوری، ایجاد تطبیق فازی را مهم می‌کند؛ و وابسته به قطبش است.
فرایندهای پارامتری > تئوری

پدیده‌های نوری غیرخطی پارامتری و اتلاف 'آنی' (یعنی الکترونیک)، که در آن میدان‌های نوری بسیار بزرگ نیستند، می‌توانند به وسیله بسط سری تیلور چگالی قطبش دی‌الکتریک (تکانه دو قطبی در واحد حجم) (P(t در زمان t برحسب میدان الکتریکی (E(tتوصیف شوند:
اینجا، ضرایب χn پذیرفتاری‌های مرتبه nام ماده هستند و حضور این چنین ترمی در حالت کلی به عنوان غیرخطیت مرتبه nام است. به‌طور کلی χn تانسور مرتبه n+1 نشان‌دهنده ماهیت وابسته به قطبش برهم‌کنش پارامتری و همچنین تقارن‌های (یا عدم آن‌ها) مواد غیرخطی است.
فرایندهای پارامتری > تئوری > معادله موج در مواد غیرخطی

منشأیی برای مطالعه امواج الکترومغناطیس، معادله موج است. با شروع از معادلات ماکسول در فضای همسانگرد بدون بار آزاد، می‌توان نشان داد که:
که PNL بخش غیرخطی چگالی قطبش است و n ضریب شکست ناشی از ترم خطی در P است.
توجه داشته باشید که معمولاً می‌توان با استفاده از بردار یکانی
و قانون گاوس
برای به‌دست آوردن معادله موج آشناتر
در حالت کلی، برای محیط غیرخطی قانون گاوس به صورت زیر
حتی برای ماده همسانگرد درست نمی‌باشد. اگرچه در صورتی که این ترم عیناً صفر نیست، اغلب بسیار کوچک است و بنابراین معمولاً با صرف نظر کردن آن، معادله موج غیرخطی استاندارد به صورت زیر بیان می‌شود:
فرایندهای پارامتری > تئوری > غیرخطیت به عنوان فرایند ترکیب موج

معادله موج غیرخطی یک معادله دیفرانسیل غیرهمگن است. حل کلی با بررسی معادلات دیفرانسیل عادی به دست می‌آید و می‌تواند با تابع گرین حل شود. به‌طور فیزیکی جواب‌های موج الکترومغناطیس عادی بخش همگن معادله موج به دست می‌آید:
و ترم غیرهمگن
به عنوان تولیدکننده یا منبع امواج الکترومغناطیس عمل می‌کند. یکی از نتایج، برهم‌کنشی غیرخطی است که انرژی در فرکانس‌های مختلف را ترکیب یا کوپل می‌کنند که اغلب ترکیب موج نامیده می‌شود.
در حالت کلی مرتبه nام منجر به ترکیب موج n+1ام می‌شود. به عنوان مثال، اگر فقط غیرخطیت مرتبه دوم (ترکیب سه موج) را در نظر بگیریم، قطبش، P، به صورت زیر است.
اگر فرض کنیم که (E(t ترکیبی از دو رنگ در فرکانس‌های ω۱ وω۲ است، می‌توانیم(E(tرا به صورت بنویسیم؛ \mathbf {E} (t)=E_{1}e^{-i\omega _{1}t}+E_{2}e^{-i\omega _{2}t}+c.c.
که .c.c به عنوان مزدوج مختلط است. با قرار دادن این در رابطه P داریم
که دارای مؤلفه‌های فرکانسی در ۲ω۱,۲ω۲, ω۱+ω۲, ω۱-ω۲ و ۰ است. این فرایندهای ترکیب سه موج به ترتیب به اثرات غیرخطی با عناوین تولید هارمونیک دوم، تولید فرکانس-جمع، تولید فرکانس-تفاضل و یکسوسازی نوری مرتبط می‌شوند.
توجه کنید: تقویت و تولید پارامتری نمونه‌ای از تولید فرکانس تفاضل است، که فرکانس پایین‌تر یکی از دو میدان تولیدشده بسیار ضعیف‌تر (تقویت پارامتری) یا کاملاً غایب (تولید پامتری) است. در مورد آخر، اصل عدم قطعیت کوانتوم مکانیک فرایند را شروع می‌کند.
ترکیب فرکانس‌های مراتب-بالاتر

موارد بالا برای  \chi ^{(2)} فرایندهای مرتبه دوم برقرار هستند. می‌توان این فرایندها را به جایی که \chi ^{(3)} غیر صفر باشد، که در هر محیط بدون محدودیت تقارنی برقرار است، بسط داد. تولید هماهنگ سوم \chi ^{(3)} یک فرایند مرتبه سوم است، هرچند در کاربردهای لیزر، از آن به عنوان فرایند دو مرحله‌ای استفاده می‌شود: ابتدا فرکانس لیزر اولیه دوبرابر می‌شود و سپس فرکانس‌های اولیه و دوبرابر شده در یک فرایند فرکانس مجموع به همدیگر اضافه می‌شوند. علاوه بر این اثر کر را نیز می‌توان به عنوان پدیدهٔ غیرخطی مرتبه سوم  \chi ^{(3)} معرفی نمود.
در شدت‌های بالا، که منجر به غلبه مراتب بالاتر می‌شود، سری تیلور همگرا نمی‌شود و به جای آن یک مدل زمانی استفاده می‌شود. وقتی یک پالس لیزری شدید، که قدرت میدان الکتریکی اش قابل مقایسه با میدان کولنی اتم باشد، به اتم گاز نجیب ضربه می‌زند، ممکن است الکترون‌های خارجی اتم یونیزه شوند. الکترون می‌تواند توسط میدان الکتریکی نور، ابتدا از یون دور شود، سپس با تغییر جهت میدان به طرف آن برگردد. ممکن است الکترونی که با اتم بازترکیب می‌شود، انرژی خودش را به شکل فوتون آزاد کند. نور گسیل شده در هر پیک میدان نوری لیزر، که به اندازه کافی شدید باشد، یک سری فلش نور آتوثانیه تولید می‌کند. انرژی‌های فوتون تولید شده توسط این فرایند تا مرتبه هماهنگ ۸۰۰ ام تا 1300 الکترون‌ولت بالا رود. به این فرایند تولید هماهنگی‌ مرتبه-بالا گویند. لیزر باید قطبیده خطی باشد، تا اینکه الکترون به نزدیکی یون مادر بازگردد. تولید هماهنگ‌های بالا در جت‌های (سلول‌های) گاز نجیب و موجبرهای لوله مویین پر شده از گاز مشاهده شده‌است.
مثال کاربردهای اپتیک غیرخطی > دوبرابرسازی فرکانس

یکی از رایج‌ترین فرایندهای ترکیب فرکانسی به کار رفته دوبرابرسازی فرکانس یا تولید هماهنگ دوم است. با این تکنیک، خروجی 1064 nm از لیزرهای Nd:YAG یا خروجی 800 nm از لیزر تیتانیوم سافایر را می‌توان به ترتیب به طول موج‌های 532 نانومتر (سبز) یا 400 نانومتر (بنفش) نور مرئی تبدیل کرد. عملاً، دوبرابرسازی فرکانس با قراردادن یک محیط غیرخطی در پرتوی لیزر انجام می‌شود. درحالی‌که محیط‌های غیرخطی زیادی وجود دارند، کریستال‌ها رایج‌ترین محیط‌های غیرخطی هستند. رایج‌ترین کریستال‌های به کار رفته KDP (پتاسیم دی هیدروژن فسفات)، BBO (بتا-باریم بورات)، KTP (پتاسیم تیتانیل فسفات) و لیتیم نیوبایت هستند. این کریستال‌ها خصوصیات مهمی از جمله دوشکستی قوی (برای دستیابی به تطبیق فازی)، داشتن تقارن خاص کریستال و البته شفاف بودن برای هر دو طول موج لیزر و نور دوبرابرشده فرکانسی و داشتن آستانه آسیب بالا، که آن‌ها را در مقابل نور لیزرهای شدت بالا مقاوم می‌سازد، هستند. با این وجود مواد پلیمری ارگانیک ساخته شدند تا جانشین کریستال‌ها شوند چون ساخت آن‌ها آسان‌تر است و ولتاژ محرک و عملکرد بهتری دارند.
مثال کاربردهای اپتیک غیرخطی > مزدوج فاز نوری

ممکن است با استفاده از فرایندهای نوری، جهت انتشار و تغییر فاز پرتو نور دقیقاً معکوس شود. به این پرتو معکوس پرتو مزدوج گفته می‌شود و بنابراین این تکنیک به عنوان مزدوج فاز نوری (معکوس زمانی، معکوس جبهه موج و بازتابش نیز نامیده می‌شود) شناخته می‌شود.
می‌توان این برهم‌کنش غیرخطی نور را مشابه فرایند هولوگرافی زمان واقعی توجیه کرد. در این مورد، پرتوهای برهم‌کنشی هم‌زمان در یک ماده نوری غیرخطی برهمکنش می‌کنند تا یک تمام نگار متحرک (دو یا سه پرتو ورودی)، یا الگوی پراش زمان واقعی را در ماده تشکیل دهند. در زبان اپتیک غیرخطی، پرتوهای برهم‌کنش‌کننده باعث ایجاد یک قطبش غیرخطی درون ماده می‌شوند، که به‌طور همدوس تابش می‌کند تا موج مزدوج فاز را تشکیل دهند.
رایج‌ترین روش برای تولید مزدوج فاز نوری استفاده از روش ترکیب چهار موج است، با این وجود ممکن است از فرایندهایی مثل پراکنش بریلوئن القایی نیز استفاده شود. وسیله‌ای که اثر مزدوج فاز را ایجاد می‌کند به عنوان آینه مزدوج فاز شناخته می‌شود(PMC).
برای روش ترکیب چهار موج، چهار موج (j = ۱٬۲٬۳٬۴) با میدان‌های الکتریکی:
داریم که Ej دامنه‌های میدان الکتریکی هستند. Ξ۱ و Ξ۲ به عنوان دو موج پمپ، Ξ۳ موج سیگنال و Ξ۴ موج مزدوج تولید شده شناخته می‌شوند.
اگر موج‌های پمپ و موج سیگنال بر محیطی با  \chi ^{(3)} غیر صفر اعمال شوند یک میدان قطبش غیر صفر تولیدمی‌کند:
نتیجه تولید امواج با فرکانس‌هایی است که توسط ω = ±ω۱ ±ω۲ ±ω۳ به همراه امواج تولید هماهنگ سومω = ۳ω۱, ۳ω۲, ۳ω۳ارائه می‌شود.
مانند بالا، شرط تطبیق فازی تعیین می‌کند که این امواج غالب باشند. با انتخاب شرایطی مانندω = ω۱ + ω۲ - ω۳ و k = k۱ + k۲ - k۳، میدان قطبش به این صورت داده می‌شود:
این رابطه میدان تولید شده برای پرتو مزدوج فازی، Ξ۴، است. جهت آن توسط k۴ = k۱ + k۲ - k۳ داده می‌شود و بنابراین اگر دو موج پمپ به‌طور متقابل منتشر شوند(k۱ = -k۲)، پرتوهای سیگنال و مزدوج در جهت‌های مخالف منتشر می‌شوند(k۴ = -k۳). این باعث خصوصیت بازتابشی اثر می‌شود.
علاوه بر این، می‌توان نشان داد برای محیطی با ضریب شکست n و پرتویی با طول برهم‌کنش l، دامنه میدان الکتریکی پرتو مزدوج توسط رابطه زیر تقریب زده می‌شود:
که c سرعت نور است. اگر پرتوهای پمپ E۱ و E۲ موج‌های تخت (انتشارمتضاد) باشند، آنگاه:
که این، دامنه موج تولیدی مزدوج مختلط دامنه پرتو سیگنال است. چون بخش مجازی دامنه شامل فاز پرتو می‌شود، باعث معکوس‌سازی خصوصیت فاز اثر می‌شود.
توجه کنید که ثابت تناسب بین پرتوهای سیگنال و مزدوج می‌تواند بیشتر از ۱ باشد. این آینه‌ای با ضریب بازتاب بیشتر از ۱۰۰٪ است، که یک بازتاب تقویت‌شده را ایجاد می‌کند. توان آن از دو موج پمپ ناشی می‌شود، که توسط فرایند تخلیه می‌شود.
فرکانس موج مزدوج می‌تواند با موج سیگنال متفاوت باشد. اگر موج‌های پمپ دارای فرکانس ω۱ = ω۲ = ω باشند و موج سیگنال از نظر فرکانسی بیشتر باشد مانند ω۳ = ω + Δω، آنگاه موج مزدوج دارای فرکانس ω۴ = ω — Δω خواهد بود. این عمل به چرخش فرکانس مشهور است.
نمودار پاشندگی BK7

مقایسه آینه مزدوج فاز با آینه معمولی
کارولین کلارک

کارولین کلارک (انگلیسی: Caroline Clark؛ زادهٔ ۲۸ ژوئن ۱۹۹۰) بازیکن واترپلو اهل ایالات متحده آمریکا است.
وی در مسابقات کشوری و بین‌المللی در مجموع برندهٔ ۱ مدال طلا شده‌است.