stanford-oval/wikipedia huggingface dataset:
اسکلارئولید

| Sclareolide | Sclareolide |
| --- | --- |
نام‌گذاری آیوپاک3a669a-tetramethyl-1455a7899b-octahydronaphtho[87-d]furan-2-one: نام‌گذاری آیوپاک3a669a-tetramethyl-1455a7899b-octahydronaphtho[87-d]furan-2-one
دیگر نام‌هاNorambreinolide: دیگر نام‌هاNorambreinolide
شناساگرها: شناساگرها
شماره ثبت سی‌ای‌اس: 564-20-5 Y
پاب‌کم: 61129
UNII: 37W4O0O6E6 Y
جی‌مول-تصاویر سه بعدی: Image 1
 SMILES C[C@]12[C@@](CC(O2)=O)([H])[C@@]3(C)CCCC(C)(C)[C@]3([H])CC1 :  SMILES C[C@]12[C@@](CC(O2)=O)([H])[C@@]3(C)CCCC(C)(C)[C@]3([H])CC1 
خصوصیات: خصوصیات
فرمول مولکولی: C16H26O2
جرم مولی: ۲۵۰٫۳۸ g mol−1
به استثنای جایی که اشاره شده‌است در غیر این صورت، داده‌ها برای مواد به وضعیت استانداردشان داده شده‌اند (در 25 °C (۷۷ °F)، ۱۰۰ kPa): به استثنای جایی که اشاره شده‌است در غیر این صورت، داده‌ها برای مواد به وضعیت استانداردشان داده شده‌اند (در 25 °C (۷۷ °F)، ۱۰۰ kPa)
 Y (بررسی) (چیست: Y/N؟):  Y (بررسی) (چیست: Y/N؟)
Infobox references: Infobox references
:   
اسکلارئولید (به انگلیسی: Sclareolide) یک ترکیب شیمیایی با شناسه پاب‌کم ۶۱۱۲۹ است.
اصل امتناع تناقض

در منطق، اصل امتناع تناقض یا اصل عدم تناقض (به انگلیسی: Law of noncontradiction) بیان می‌کند که گزاره‌های متناقض نمی‌توانند هم‌زمان و به یک معنا، صادق باشند، یعنی از دو گزارهٔ «الف، ب است» و «الف، ب نیست»، فقط یکی می‌تواند صادق باشد. ارسطو معتقد بود اگر اصل عدم تناقض نباشد، ما هیچ‌چیز را نمی‌توانیم بدانیم. همچنین این اصل به‌شکل صوری می‌تواند به‌صورت همان‌گوی  {\mathord {\neg }}(P\land {\mathord {\neg }}P) نوشته شود.
نمودار نایکوئیست

نمونهٔ یک نمودار نایکوئیست
نمودار نایکوئیست (به انگلیسی: Nyquist plot) نمودار پارامتری یک تابع تبدیل است که در سیستم‌های کنترل و پردازش سیگنال استفاده می‌شود. بیشترین استفاده‌ای که از این نمودار می‌شود، تشخیص پایداری سیستم‌های دارای فیدبک است. در محور افقی قسمت حقیقی تابع تبدیل رسم می‌شود و در محور عمودی قسمت موهومی آن رسم می‌شود. این نمودار بر حسب فرکانس رسم می‌شود.
قضیه نایکوئیست

در سال ۱۹۳۲ فردی به نام «نایکویست» از قضیه «کوشی» (Cauchy) استفاده کرد و در آن یک تابع از متغیرهای مختلط را در نظر گرفت تا به عنوان یک معیار در پایداری سیستم‌ها مورد استفاده قرار گیرد. قضیه کوشی مربوط به نگاشت «نواحی یا کانتورها» (Contours) از یک صفحه مختلط به صفحه‌ای دیگر است. به دلیل اینکه مطلوب است ریشه های معادله مشخصه در نیم صفحه راست محور jω قرار گیرد، ما کانتوری که کل نیم صفحه راست را احاطه می کند (توسط تابع تبدیل سیستم) نگاشت می‌دهیم. معادله مشخصه زیر را در نظر بگیرید:
1+GH(s)=0
این معادله مشخصه در واقع یک تابع F(S) از متغیر مختلط S است که برابر با صفر قرار داده شده باشد:
F(S)=1+GH(S)=0
معادله فوق را می‌توان به صورت زیر در نظر گرفت:
F
(
s
)
=
[
K
(
s
+

z

1


)
(
s
+

z

2


)
.
.
.
(
s
+

z

n


)
]
÷
[
(
s
+

p

1


)
(
s
+

p

2


)
.
.
.
(
s
+

p

n


)
]


{\textstyle F(s)=[K(s+z_{1})(s+z_{2})...(s+z_{n})]\div [(s+p_{1})(s+p_{2})...(s+p_{n})]}
در این رابطه، ziها برابر با ریشه‌های معادله مشخصه و Pjها برابر با قطب‌های تابع تبدیل حلقه باز سیستم یا GH هستند. ما ابتدا کانتورهای صفحه S را به صفحه 1+GH نگاشت می‌کنیم. سپس برای سادگی از یک در 1+GH صرف نظر می‌کنیم و کانتورها را به صفحه GH نگاشت می‌کنیم. کانتورهایی که در این مرحله به دست می‌آیند، اطلاعاتی را درباره ریشه‌هایی به دست می‌دهند که دارای قسمت حقیقی مثبت هستند. در واقع، این‌ها همان ریشه‌هایی هستند که در  صفحه سمت راست واقع شده‌اند.
قضیه کوشی

قضیه کوشی قادر است که اطلاعاتی را درباره تعداد صفرهای مربوط به تابع F(S) فراهم کند که قسمت حقیقی مثبت دارند. در مورد بررسی پایداری یک سیستم، قضیه را باید به معادله مشخصه آن اعمال کرد که به صورت زیر نوشته می‌شود:
(1)   F(S)=1+GH(S)=0
در این معادله F(S) معمولا به صورت زیر بیان می‌شود:
F(s)=[K(s+z_{1})(s+z_{2})...(s+z_{n})]\div [(s+p_{1})(s+p_{2})...(s+p_{n})]
حال اگر قضیه کوشی را به معادلات ۱ و ۲ اعمال کنیم، به صورت زیر خواهد بود.
اگر:
یک کانتور در صفحه S را نگاشت کنیم که صفرهای Z و قطب‌های P مربوط به F(S) را محاصره کرده‌اند.
کانتور از هیچ قطب یا صفر F(S) عبور نکند.
جهت تراگشتی کانتورها در صفحه S ساعت‌گرد باشد.
آنگاه:
کانتور متناظر (یا تصویر) در صفحه F(S)، مبدا را به اندازه N = Z – P بار در جهت ساعتگرد دور می‌زند.
این قضیه را می‌توان توسط رابطه زیر خلاصه کرد:
N=Z-P
در این رابطه، P تعداد قطب‌های تابع F(S) و Z تعداد صفرها یا ریشه‌های F(S) و N تعداد دور زدن‌های مبدا در صفحه F(S) است.
نگاشت به GH(S) نسبت به نگاشت به 1+GH(S)=F(S) راحت‌تر است. برای نگاشت GH(S)، معادله شماره ۳ را اعمال می‌کنیم، اما این بار N را برابر با تعداد دور زدن‌های ساعت‌گرد نقطه 1- در صفحه GH فرض می‌کنیم. برای تعداد زیادی از کاربردها، GH(S) را در فرم فاکتوری زیر می‌توان نوشت:
GH(s)=[K(s+z_{1})(s+z_{2})...(s+z_{n})]\div [(s+p_{1})(s+p_{2})...(s+p_{n})]
در این رابطه siها برابر با صفرهای تابع تبدیل حلقه باز هستند. حال با یافتن تصویر یا نگاشت در صفحه GH به جای صفحه F(S)، از اضافه شدن یک به محاسبات جلوگیری می‌کنیم.
معیار پایداری نایکویست

پایداری یک سیستم را می‌توان با جست و جوی نیمه راست صفحه S برای صفرها یا ریشه‌های معادله مشخصه (F(S)=1+GH(S)=0) تعیین کرد. اگر هیچ ریشه‌ای در سمت راست صفحه قرار نگرفته باشد، آن‌گاه می‌توان گفت که سیستم پایدار است.
حال می‌توان رویه‌ای معین را برای جست‌و‌جوی نیمه راست صفحه و ارتباط پایداری سیستم با نمودار قطبی به دست آورد که معیار پایداری نایکویست نام دارد. محور jω مثبت در صفحه S که در نمودارهای قطبی مورد استفاده قرار می‌گیرد، به یک کانتور بسط داده می‌شود که تمام نیم صفحه راست را در بر بگیرد. کانتوری که در تصویر زیر نشان داده شده، از سه بخش تشکیل شده است.
این سه بخش عبارتند از:
نیمه مثبت محور jω
نیمه منفی محور jω
نیم دایره با شعاع نامحدود R
کانتور نایکویست

به کانتور کاملی که کل نیم صفحه راست را در بر بگیرد، یک «کانتور نایکویست» (Nyquist Contour) می‌گویند. اگر بدانیم که هیچ کدام از ریشه‌های معادله مشخصه فراتر از یک منطقه خاص قرار نمی‌گیرند، آن‌گاه می‌توانیم از یک شعاع کوچک‌تر استفاده کنیم. برای نگاشت کانتور نایکویست صفحه S به صفحه GH، ما از صفحه GH استفاده می‌کنیم که برابر است با:
F(s)-1=GH(s)
این تغییر در تابع نگاشت بسیار ساده است؛ زیرا ما همواره GH(S) را در فرم فاکتوری به صورت زیر می‌شناسیم:
GH(s)=[K(s+z_{1})(s+z_{2})...(s+z_{n})]\div [(s+p_{1})(s+p_{2})...(s+p_{n})]
حال می‌توانیم معیار پایداری لیاپانوف را به صورت زیر بیان کنیم:
زمانی که کانتور نایکویست توسط تابع تبدیل حلقه باز GH(S) به صفحه GH(S) نگاشت شود، آن‌گاه یکی از دو حالت زیر اعمال می‌شود:
حالت اول: زمانی که هیچ کدام از قطب‌های GH(S) در نیمه راست صفحه S نباشند، سیستم کنترل فیدبک متناظر یک سیستم پایدار محسوب می‌شود اگر و فقط اگر کانتور تصویر کانتور نایکویست نقطه –1+j0 را در صفحه GH(S) دور نزند.
حالت دوم: زمانی که تعداد قطب‌های GH(S) در سمت راست صفحه S غیر صفر باشد، سیستم کنترل فیدبک متناظر پایدار محسوب می‌شود اگر و فقط اگر کانتور تصویر کانتور نایکویست نقطه –1+j0 را در جهت پادساعتگرد به اندازه تعداد قطب‌های GH(S) با بخش حقیقی مثبت، دور بزند.
اساس این دو حالت بر رابطه N=Z–P استوار است که همان معیار پایداری نایکویست است. برای حالت اول، در صورتی که P=0 باشد، رابطه N=Z صحیح است. یعنی تعداد صفرها باید برابر با تعداد دور زدن‌ها باشد. برای یک سیستم پایدار، N باید برابر با صفر باشد. برای حالت دوم، N=Z–P تبدیل به N=–P می‌شود؛ زیرا در یک سیستم پایدار Z=0 است.
کانتور نایکویست در معیار پایداری نایکویست
نور فتاح‌اوغلو

| نور فتاح‌اوغلو | نور فتاح‌اوغلو |
| --- | --- |
نور فتاح‌اوغلو در سال ۲۰۱۷: نور فتاح‌اوغلو در سال ۲۰۱۷
نام هنگام تولد: آسیه نور فتاح‌اوغلو
زادهٔ: ۱۲ نوامبر ۱۹۸۰ ‏(۴۳ سال) دویسبورگ، آلمان غربی
ملیت:  ترکیه  آلمان 
پیشه‌ها:  بازیگر  مجری  طراح لباس  مدل 
سال‌های فعالیت: ۲۰۰۷–اکنون
همسران:  مراد آیسان (ا. ۲۰۰۸–ج. ۲۰۱۱)  لونت وزیر‌اوغلو  (ا. ۲۰۱۳–ج. ۲۰۲۱) 
فرزندان: اِلیسا وزیراوغلو
والدین: سینان فتاح‌اوغلو فاطمه فتاح‌اوغلو
جوایز: جایزه BIAF برای بهترین بازیگر زن بین‌المللی برای پایتخت:عبدالحمید
آسیه نور فتاح‌اوغلو (به ترکی استانبولی: Asiye Nur Fettahoğlu؛ زادهٔ ۱۲ نوامبر ۱۹۸۰) بازیگر اهل ترکیه است. عمده شهرت وی به خاطر بازی در نقش ماه‌دوران سلطان در مجموعه حریم سلطان است.
زندگی

نور فتاح‌اوغلو ۱۲ نوامبر ۱۹۸۰ در دویسبورگ، آلمان غربی زاده شد. پدرش سینان فتاح‌اوغلو و مادرش فاطمه فتاح‌اغلو است. او پنج خواهر برادر به غیر از خود دارد. نور در ابتدا در یک مزون، طراح لباس بود و با گذشت زمان به فعالیت‌های تلویزیونی راه پیدا کرد. در ابتدا او یک مجری بود ولی در سال ۲۰۰۷ فعالیت خود را در زمینه بازیگری آغاز کرد که اولین سریال او نوسان قلب در سال ۲۰۰۷ بود. او با بازی کردن در سریال‌های عشق ممنوع در نقش بیسان و حریم سلطان در نقش ماه‌دوران سلطان به شهرت رسید.
زندگی > زندگیِ خصوصی

نور فتاح‌اوغلو در سال ۲۰۰۸ با مراد آیسان ازدواج کرد و در سال ۲۰۱۱  از او جدا شد. او در سال ۲۰۱۳ با لونت وزیر‌اوغلو ازدواج کرد. نور فتاح‌اوغلو به شکل ناگهانی در اواخر ژانویه ۲۰۱۵  تصمیم گرفت که از لونت وزیراوغلو جدا شود. در تابستان ۲۰۱۴ نور فتاح و همسرش برای تعطیلات تابستانی به سواحل ترکیه سفر کرده بودند و بسیار خوشبخت به نظر می‌رسیدند ولی در ژانویه ۲۰۱۵ طی دعوایی که کرده بودند تصمیم گرفتند از یک دیگر جدا شوند، ولی پس از مدتی تصمیم گرفتند که شانسی دوباره به زندگی خود بدهند آنها در سال ۲۰۱۶ صاحب دختری به نام اِلیسا شدند . ولی در سال ۲۰۲۱ از هم دیگر به صورت رسمی جدا شدند.
فیلم‌‌شناسی > تلویزیون

| سال | عنوان | نقش | یاداشت |
| --- | --- | --- | --- |
| ۲۰۰۷ | نوسان قلب | آیلین آریسوی | مجموعه تلویزیونی |
| ۲۰۰۷ | من پدر ندارم | تولای جنک | مجموعه تلویزیونی |
| ۲۰۰۸-۲۰۱۰ | عشق ممنوع | پیکر | مجموعه تلویزیونی |
| ۲۰۱۱ | دره گرگ‌ها فلسطین | سیمون | فیلم سینمایی |
| ۲۰۱۱ | افسر عوارض | کادین | فیلم سینمایی |
| ۲۰۱۱-۲۰۱۴ | حریم سلطان | ماه‌دوران سلطان | مجموعه تلویزیونی |
| ۲۰۱۴-۲۰۱۵ | در راه زندگی | شافاک گونای | مجموعه تلویزیونی |
| ۲۰۱۵-۲۰۱۶ | کالسکه | سوریا | مجموعه تلویزیونی |
| ۲۰۱۷ | فی | بلور | مجموعه اینترنتی |
| ۲۰۱۷-۲۰۱۸ | پایتخت:عبدالحمید | شاهزاده خانم آبخاز افسون | مجموعه تلویزیونی |
| ۲۰۱۸ | استپی | دیلارا ارولو | مجموعه اینترنتی |
| ۲۰۱۹ | خواهر و برادر | اومای کارایی | مجموعه تلویزیونی |
| ۲۰۲۰ | بابل | ادا | مجموعه تلویزیونی |
| ۲۰۲۱ | خانه کاغذی |  | مجموعه تلویزیونی |
جوایز

بهترین بازیگر مکمل زن سریال حریم سلطان ۲۰۱۱
بهترین بازیگر مکمل زن سریال حریم سلطان ۲۰۱۲
مدال تشکر در سال ۲۰۱۳
بهترین بازیگر مکمل زن سریال  حریم سلطان ۲۰۱۳
اسکاتلند (کانتیکت)

| اسکاتلند (کانتیکت) | اسکاتلند (کانتیکت) |
| --- | --- |
Town: Town
The center of Scotland: The center of Scotland
  نشان رسمی اسکاتلند (کانتیکت)مهر:   نشان رسمی اسکاتلند (کانتیکت)مهر
موقعیت اسکاتلند (کانتیکت) در نقشه: موقعیت اسکاتلند (کانتیکت) در نقشه
مختصات: ۴۱°۴۲′۰۱″ شمالی ۷۲°۰۴′۵۹″ غربی﻿ / ﻿۴۱٫۷۰۰۲۸°شمالی ۷۲٫۰۸۳۰۶°غربی﻿ / 41.70028; -72.08306: مختصات: ۴۱°۴۲′۰۱″ شمالی ۷۲°۰۴′۵۹″ غربی﻿ / ﻿۴۱٫۷۰۰۲۸°شمالی ۷۲٫۰۸۳۰۶°غربی﻿ / 41.70028; -72.08306
کشور: ایالات متحده آمریکا
ایالت آمریکا: کنتیکت
ثبت‌شده: ۱۸۵۷
حکومت: حکومت
 • نوع: Selectman-town meeting
 • First selectman: Gary Greenberg (D)
 • Selectman: Robert Keator (R)
مساحت: مساحت
 • کل: ۱۸٫۷ مایل مربع (۴۸٫۴ کیلومتر مربع)
 • خشکی: ۱۸٫۶ مایل مربع (۴۸٫۲ کیلومتر مربع)
 • آب: ۰٫۰ مایل مربع (۰٫۱ کیلومتر مربع)
ارتفاع: ۲۷۲ فوت (۸۳ متر)
جمعیت (۲۰۲۰): جمعیت (۲۰۲۰)
 • کل: ۱۵۷۶
 • تراکم: ۸۴/مایل مربع (۳۳/کیلومتر مربع)
منطقهٔ زمانی: یوتی‌سی -۵ (منطقه زمانی شرقی)
 • تابستانی (DST): یوتی‌سی -۴ (منطقه زمانی شرقی)
زیپ کد: ۰۶۲۶۴
کد منطقه: 860
استاندارد پردازش اطلاعات فدرال: ۰۹–۶۷۴۰۰
سامانه اطلاعات نام‌های جغرافیایی feature ID: ۰۲۱۳۵۰۱
وبگاه: Town of Scotland
اسکاتلند (به انگلیسی: Scotland) یک منطقهٔ مسکونی در ایالات متحده آمریکا است که در شهرستان ویندهام، کنتیکت واقع شده‌است. اسکاتلند ۴۸٫۴ کیلومتر مربع مساحت و ۱٬۵۷۶ نفر جمعیت دارد و ۸۳ متر بالاتر از سطح دریا واقع شده‌است.
ایسرادیپین

| 0 | 1 |
| --- | --- |
داده‌های بالینی: داده‌های بالینی
نام‌های تجاری: DynaCirc
AHFS/Drugs.com: monograph
مدلاین پلاس: a693048
رده‌بندی داروهایبارداری:  C 
روش مصرف دارو: خوراکی
کد ATC: C08CA03 
وضعیت قانونی: وضعیت قانونی
وضعیت قانونی:  UK: فقط ℞ (POM)   US: فقط ℞  
داده‌های فارماکوکینتیک: داده‌های فارماکوکینتیک
زیست فراهمی: ۱۵–۲۴٪
پیوند پروتئینی: ۹۵٪
متابولیسم: ۱۰۰٪ کبدی
نیمه‌عمر حذف: ۸ ساعت
دفع: ۷۰٪ کلیه، ۳۰٪ مدفوع
شناسه‌ها: شناسه‌ها
 نام آیوپاک 3-methyl 5-propan-2-yl 4-(2,1,3-benzoxadiazol-4-yl)-2,6-dimethyl-1,4-dihydropyridine-3,5-dicarboxylate :  نام آیوپاک 3-methyl 5-propan-2-yl 4-(2,1,3-benzoxadiazol-4-yl)-2,6-dimethyl-1,4-dihydropyridine-3,5-dicarboxylate 
شمارهٔ سی‌ای‌اس: ۷۵۶۹۵-۹۳-۱ Y
پاب‌کم CID: ۳۷۸۴
دراگ‌بنک: DB00270 Y
کم‌اسپایدر: ۳۶۵۲ Y
UNII: YO1UK1S598
KEGG: D00349 Y
ChEMBL: ChEMBL۱۶۴۸ Y
CompTox Dashboard (EPA): DTXSID4023179 
ECHA InfoCard: 100.158.721 
داده‌های فیزیکی و شیمیایی: داده‌های فیزیکی و شیمیایی
فرمول شیمیایی: C19H21N3O۵
جرم مولی: ۷۰۰۲۳۷۱۳۹۳۰۰۰۰۰۰۰۰۰♠۳۷۱٫۳۹۳ g·mol−1
مدل سه بعدی (جی‌مول): Interactive image
 SMILES O=C(OC)\C3=C(\N\C(=C(\C(=O)OC(C)C)C3c1cccc2nonc12)C)C :  SMILES O=C(OC)\C3=C(\N\C(=C(\C(=O)OC(C)C)C3c1cccc2nonc12)C)C 
 InChI InChI=1S/C19H21N3O5/c1-9(2)26-19(24)15-11(4)20-10(3)14(18(23)25-5)16(15)12-7-6-8-13-17(12)22-27-21-13/h6-9,16,20H,1-5H3 Y Key:HMJIYCCIJYRONP-UHFFFAOYSA-N Y :  InChI InChI=1S/C19H21N3O5/c1-9(2)26-19(24)15-11(4)20-10(3)14(18(23)25-5)16(15)12-7-6-8-13-17(12)22-27-21-13/h6-9,16,20H,1-5H3 Y Key:HMJIYCCIJYRONP-UHFFFAOYSA-N Y 
  (صحت‌سنجی):   (صحت‌سنجی)
ایسرادیپین (انگلیسی: Isradipine) (با نام‌های تجاری DynaCirc, Prescal) یک مسدودکننده کانال کلسیم از کلاس دی هیدروپیریدین است. معمولاً برای درمان فشار خون بالا به منظور کاهش خطر سکته مغزی و حمله قلبی تجویز می‌شود.
این دارو در سال ۱۹۷۸ ثبت اختراع شد و در سال ۱۹۸۹ برای استفاده پزشکی تأیید شد.
کاربرد پزشکی

ایسرادیپین به صورت کپسول ۲٫۵ میلی‌گرم یا ۵ میلی‌گرم تجویز می‌شود.
عوارض جانبی

عوارض جانبی رایج عبارتند از:
سرگیجه
گرما، قرمزی یا احساس سوزن سوزن شدن در زیر پوست شما
سردرد
ضعف، احساس خستگی
حالت تهوع، استفراغ، اسهال، ناراحتی معده
بثورات پوستی یا خارش
عوارض جانبی جدی عبارتند از:
سبکی سر یا غش
تنگی نفس، به ویژه در اثر حداقل فعالیت بدنی
تورم در دست و پا
ضربان قلب سریع و/یا شدید
درد قفسه سینه
تداخلات دارویی

توصیه می‌شود کسانی که از ایسرادیپین استفاده می‌کنند، آنزمت (دولاسترون) مصرف نکنند، زیرا هر دوی این داروها می‌توانند باعث ایجاد فاصله PR وابسته به دوز و طولانی شدن کمپلکس QRS شوند.
ایتراکونازول یک اثر اینوتروپیک منفی بر روی قلب نشان می‌دهد و بنابراین در صورت استفاده همزمان با ایسرادیپین می‌تواند اثر افزایشی ایجاد کند. Onmel/Sporanox همچنین یک آنزیم مهم سیتوکروم کبدی (CYP 450 3A4) را که برای متابولیسم ایسرادیپین و سایر مسدودکننده‌های کانال کلسیم مورد نیاز است، مهار می‌کند. این باعث افزایش سطح پلاسمایی ایسرادیپین می‌شود و می‌تواند باعث مصرف بیش از حد غیر عمدی دارو شود. هنگام تجویز هر دو دارو با هم احتیاط می‌شود.
تیزانیدین دارای اثرات ضد فشار خون است و به دلیل احتمال هم‌افزایی میان هر دو دارو باید از مصرف آن در بیمارانی که ایسرادیپین مصرف می‌کنند خودداری کرد.
آنتی بیوتیک ریفامپین غلظت پلاسمایی ایسرادیپین را به زیر حد قابل تشخیص کاهش داد.
سایمتیدین میانگین اوج سطح پلاسمایی ایسرادیپین را افزایش داد. ممکن است در این نمونه خاص از پلی‌فارماسی، تنظیم دوز رو به پایین ضروری باشد.
افت فشار خون شدید با بیهوشی فنتانیل زمانی که با سایر مسدود کننده‌های کانال کلسیم ترکیب شد، گزارش شد. اگرچه ایسرادیپین، یکی دیگر از مسدودکننده‌های کانال کلسیم، در هیچ مطالعه‌ای همراه با بی‌حسی فنتانیل استفاده نشده‌است، توصیه می‌شود احتیاط کنید.
مصرف بیش از حد

علائم مصرف بیش از حد ایسرادیپین عبارتند از:
بی‌حالی
تاکی‌کاردی سینوسی
فشار خون گذرا
فلوسیتومتری

Lab technique in biology and chemistry
| 0 | 1 |
| --- | --- |
یک فلوسیتومتر دارای مکنده: یک فلوسیتومتر دارای مکنده
طبقه بندی: یاخته‌شناسی
نوع آنالیت: سلول و اجزای آن
فلوسیتومتری (به انگلیسی: Flow cytometry) از روش‌های سلول‌شناسی یا یاخته‌سنجی است که به بررسی ویژگی‌های فیزیکی و شیمیایی سلول‌ها یا اجزای مختلف آن‌ها می‌پردازد. به‌طور خلاصه، نمونه‌های سلولی، در مایعی مخصوص، غوطه‌ور شده و با تزریق این سوسپانسیون به دستگاه فلوسایتومتر، فرایند بررسی سلول‌ها توسط دستگاه آغاز می‌شود. اجزای متعدد سلولی را تعیین کرده و به صورت هم‌زمان آن‌ها را مورد شمارش قرار می‌دهد. مواردی که توسط دستگاه فلوسایتومتر قابل اندازه‌گیری هستند عبارت‌اند از اندازهٔ سلول، پیچیدگی سیتوپلاسمی، محتوای دی‌ان‌ای و آران‌ای سلول و محتوای طیف گسترده‌ای از پروتئین‌های درون‌سلولی یا متصل به غشای سلولی. استفاده از این تکنیک در طول ۳۵ سال گذشته کاربردهای فراوانی پیدا کرده است.
کاربردهای فلوسایتومتری

به‌طور کلی کاربردهای پزشکی فلوسایتومتری را می‌توان در چهار مورد خلاصه کرد.
تشخیص و طبقه‌بندی سرطان‌های خون.
سنجش فاکتورهای بیولوژیکی و حضور بعضی مولکول‌های اختصاصی که در تعیین پیش‌آگهی بیماری نقش دارند.
شناسایی آنتی‌ژن‌هایی که به عنوان هدف‌های درمانی استنفاده می‌شوند.
شناسایی سلول‌های باقی‌ماندهٔ بدخیم در طول درمان که در تعیین پاسخ به درمان و احتمال عود بیماری بسیار مهم هستند.
نظریه DLVO

نظریه DLVO (که به نام Boris Derjaguin و لو لاندو، Evert Verwey وTheodoor Overbeekنام گذاری شده است) تجمع پراکندگی‌های آبی را به صورت کمی و نیروی بین سطوح باردار را که از طریق یک محیط مایع برهمکنش می‌کنند، توضیح می‌دهد و اثرات جاذبه واندروالس و دافعه الکترواستاتیکی را به دلیل لایه دوتایی ترکیب می‌کند. بخش الکترواستاتیکی برهمکنش DLVO در تقریب میدان میانگین در حد پتانسیل سطح پایین محاسبه می‌شود - یعنی زمانی که انرژی پتانسیل یک بار اولیه روی سطح بسیار کوچکتر از مقیاس انرژی حرارتی است.  k_{\rm {B}}T . برای دو کره با شعاع  a  که هر کدام بار  Z دارند (برحسب واحد بار اولیه بیان می‌شود) که با فاصله مرکز به مرکز  r  از هم جدا شده و در سیال ثابت دی الکتریک  \epsilon _{r} حاوی غلظت  n از یونهای تک ظرفیتی قرار دارند، پتانسیل الکترواستاتیکی به شکل پتانسیل غربال شده کولن یا یوکاوا به خود می‌گیرد.
\beta U(r)=Z^{2}\lambda _{\rm {B}}\,\left({\frac {e^{\kappa a}}{1+\kappa a}}\right)^{2}\,{\frac {e^{-\kappa r}}{r}},
در این رابطه   \lambda _{\rm {B}} طول Bjerrum است،  \kappa ^{-1} طول غربالگری Debye–Hückel است که از طریق رابطه   \kappa ^{2}=4\pi \lambda _{\rm {B}}n ، و  \beta ^{-1}=k_{\rm {B}}T مقیاس انرژی حرارتی در دمای مطلق   T به دست می‌آید.
بررسی اجمالی

نظریه DLVO یک نظریه دربارهٔ پایداری پراکندگی کلوئیدی است که در آن از پتانسیل زتا برای توضیح این موضوع که با نزدیک شدن دو ذره به یکدیگر، اتمسفر یونی آنها شروع به همپوشانی می‌کند و نیروی دافعه ایجاد می‌شود، کاربرد دارد. در این نظریه، دو نیرو بر پایداری کلوئیدی تأثیرگذارند: نیروهای واندروالس و نیروهای دو لایه الکتریکی.
کل انرژی پتانسیل به عنوان مجموع پتانسیل جاذبه و پتانسیل دافعه توصیف می‌شود. هنگامی که دو ذره به یکدیگر نزدیک می‌شوند، دافعه الکترواستاتیکی افزایش می‌یابد و تداخل بین لایه‌های دوگانه الکتریکی آنها افزایش می‌یابد. با این حال، جاذبه‌های Van der Waals نیز با نزدیک تر شدن آنها افزایش می‌یابد. در هر فاصله، انرژی پتانسیل خالص مقدار کوچکتر از مقدار بزرگتر کم می‌شود.
در فواصل بسیار نزدیک، ترکیب این نیروها منجر به یک چاه جذاب عمیق می‌شود که به آن حداقل اولیه می‌گویند. در فواصل بزرگتر، پروفیل انرژی از یک ماکزیمم یا سد انرژی عبور می‌کند و متعاقباً از یک حداقل کم عمق عبور می‌کند که به آن حداقل ثانویه می‌گویند.
در حداکثر سد انرژی، دافعه بیشتر از جاذبه است. ذرات پس از تماس بین ذره‌ای بازمی‌گردند و در سرتاسر محیط پراکنده می‌مانند. حداکثر انرژی باید بیشتر از انرژی حرارتی باشد. در غیر این صورت، ذرات به دلیل پتانسیل جذب تجمع می‌یابند. ارتفاع مانع نشان می‌دهد که سیستم چقدر پایدار است. از آنجایی که ذرات برای تجمع باید بر این مانع غلبه کنند، دو ذره در مسیر برخورد باید به دلیل سرعت و جرمشان انرژی جنبشی کافی داشته باشند. اگر مانع پاک شود، برهمکنش خالص همه جذاب است و در نتیجه ذرات تجمع می‌یابند. این منطقه داخلی اغلب به عنوان یک تله انرژی نامیده می‌شود زیرا کلوئیدها را می‌توان در نظربرای یک سیستم کلوئیدی، حالت تعادل ترمودینامیکی ممکن است زمانی حاصل شود که ذرات در حداقل اولیه عمیق باشند. در حداقل اولیه، نیروهای جاذبه بر نیروهای دافعه در فواصل مولکولی کم غلبه می‌کنند. ذرات منعقد می‌شوند و این فرایند برگشت‌پذیر نیست. با این حال، زمانی که حداکثر مانع انرژی برای غلبه بر آن خیلی زیاد است، ذرات کلوئیدی ممکن است در حداقل ثانویه باقی بمانند، جایی که ذرات در کنار هم نگه داشته می‌شوند اما ضعیف تر از حداقل اولیه. ذرات جاذبه‌های ضعیفی را تشکیل می‌دهند اما به راحتی دوباره پراکنده می‌شوند؛ بنابراین، چسبندگی در حداقل ثانویه می‌تواند برگشت‌پذیر باشد. گرفت که توسط نیروهای واندروالس در کنار هم به دام افتاده‌اند.
برای یک سیستم کلوئیدی، حالت تعادل ترمودینامیکی ممکن است زمانی حاصل شود که ذرات در حداقل اولیه عمیق باشند. در حداقل اولیه، نیروهای جاذبه بر نیروهای دافعه در فواصل مولکولی کم غلبه می‌کنند. ذرات منعقد می‌شوند و این فرایند برگشت‌پذیر نیست. با این حال، زمانی که حداکثر مانع انرژی برای غلبه بر آن خیلی زیاد است، ذرات کلوئیدی ممکن است در حداقل ثانویه باقی بمانند، جایی که ذرات در کنار هم نگه داشته می‌شوند اما ضعیف تر از حداقل اولیه. ذرات جاذبه‌های ضعیفی را تشکیل می‌دهند اما به راحتی دوباره پراکنده می‌شوند؛ بنابراین، چسبندگی در حداقل ثانویه می‌تواند برگشت‌پذیر باشد.
تاریخ

در سال ۱۹۲۳، دبای و هوکل اولین تئوری موفق را برای توزیع بار در محلول‌های یونی گزارش کردند. چارچوب نظریه خطی شده دبای-هوکل متعاقباً توسط لوین و دوب برای پراکندگی‌های کلوئیدی اعمال شد که دریافتند ذرات کلوئیدی باردار باید دافعه‌ای با برد متوسط قوی و جاذبه دوربرد ضعیف‌تری را تجربه کنند. این نظریه ناپایداری مشاهده شده پراکندگی کلوئیدی در برابر تجمع غیرقابل برگشت در محلول‌های با قدرت یونی بالا را توضیح نمی‌دهد. در سال 1941، Derjaguin و Landau نظریه‌ای را برای پایداری پراکندگی‌های کلوئیدی ارائه کردند که ناپایداری بنیادی ناشی از جاذبه‌های قوی اما کوتاه واندروالس را به وجود آورد که با تأثیر تثبیت‌کننده دافعه‌های الکترواستاتیکی مقابله می‌کرد. هفت سال بعد، Verweyو Overbeekبه‌طور مستقل به یک نتیجه رسیدند. این به اصطلاح نظریه DLVO شکست تئوری لوین-دوبی را در توضیح وابستگی پایداری پراکندگی‌های کلوئیدی به قدرت یونی الکترولیت حل کرد.
استخراج

نظریه DLVO اثر ترکیبی واندروالس و نیروی دو لایه است. برای اشتقاق باید شرایط مختلفی را در نظر گرفت و معادلات مختلفی را می‌توان به دست آورد. اما برخی از مفروضات مفید می‌توانند به‌طور مؤثر فرایند را ساده کنند که برای شرایط عادی مناسب است. راه ساده برای استخراج آن این است که دو قسمت را با هم جمع کنیم.
جاذبه واندروالس

نیروی واندروالس در واقع نام کل نیروی دوقطبی-دوقطبی، نیروی دوقطبی ناشی از دوقطبی و نیروهای پراکندگی است که در نیروهای پراکندگی مهم‌ترین بخش هستند زیرا همیشه وجود دارند. فرض کنید که پتانسیل جفت بین دو اتم یا مولکول کوچک کاملاً جذاب است و به شکل w = -C/r n است، که در آن C یک ثابت برای انرژی برهمکنش است که با خاصیت مولکول و n = ۶ برای جاذبه واندروالسی تعیین می‌شود. با فرض دیگر افزایشی، انرژی برهمکنش خالص بین یک مولکول و سطح مسطح که از مولکول‌های مشابه تشکیل شده است، مجموع انرژی برهمکنش بین مولکول و هر مولکول در جسم سطحی خواهد بود. بنابراین انرژی برهمکنش خالص برای یک مولکول در فاصله D از سطح خواهد بود.
w(D)=-2\pi \,C\rho _{1}\,\int _{z=D}^{z=\infty \,}dz\int _{x=0}^{x=\infty \,}{\frac {xdx}{(z^{2}+x^{2})^{3}}}={\frac {2\pi C\rho _{1}}{4}}\int _{D}^{\infty }{\frac {dz}{z^{4}}}=-{\frac {\pi C\rho _{1}}{6D^{3}}}
که در اینجا:
سپس انرژی برهمکنش یک کره بزرگ به شعاع R و یک سطح صاف را می‌توان به صورت محاسبه کرد
W(D)=-{\frac {2\pi C\rho _{1}\rho _{2}}{12}}\int _{z=0}^{z=2R}{\frac {(2R-z)zdz}{(D+z)^{3}}}\approx -{\frac {\pi ^{2}C\rho _{1}\rho _{2}R}{6D}}
در اینجا
برای راحتی، Hamaker constant A داده شده است.
A=\pi ^{2}C\rho _{1}\rho _{2},
و معادله می‌شود
W(D)=-{\frac {AR}{6D}}.
با روشی مشابه و بر اساس Derjaguin approximation, انرژی برهمکنش واندروالس بین ذرات با اشکال مختلف قابل محاسبه است، مانند انرژی بین
دو کره: W(D)=-{\frac {A}{6D}}{\frac {R_{1}R_{2}}{(R_{1}+R_{2})}},
کره و سطح: W(D)=-{\frac {AR}{6D}},
دو سطح  W(D)=-{\frac {A}{12\pi D^{2}}} در واحد سطح
نیروی دو لایه

یک سطح در یک مایع ممکن است با تفکیک گروه‌های سطحی (مثلا گروه‌های سیلانول برای سطوح شیشه ای یا سیلیسی) یا با جذب مولکول‌های باردار مانند polyelectrolyte از محلول اطراف باردار شود. این منجر به توسعه یک پتانسیل سطح دیوار می‌شود که متضادها را از محلول اطراف جذب می‌کند و یون‌های همسو را دفع می‌کند. در حالت تعادل، بار سطحی توسط یون‌های مخالف با بار مخالف در محلول متعادل می‌شود. ناحیه نزدیک به سطح غلظت ضدیون افزایش یافته لایه دوگانه الکتریکی (EDL) نامیده می‌شود. EDL را می‌توان با یک تقسیم فرعی به دو منطقه تقریب زد. یون‌ها در نزدیک‌ترین ناحیه به سطح دیوار باردار به شدت به سطح متصل هستند. این لایه بی حرکت، لایه استرن یا هلمهولتز نامیده می‌شود. ناحیه مجاور لایه استرن لایه پراکنده نامیده می‌شود و حاوی یون‌های مرتبط با هم است که نسبتاً متحرک هستند. مجموع لایه دوگانه الکتریکی به دلیل تشکیل لایه‌های ضد یون منجر به غربالگری الکترواستاتیکی شارژ دیوار می‌شود و انرژی آزاد گیبس تشکیل EDL را به حداقل می‌رساند.
ضخامت لایه دوگانه الکتریکی منتشر شده به عنوان طول غربالگری Debye شناخته می‌شود  1/\kappa  . در فاصله دو طول غربالگری Debye انرژی پتانسیل الکتریکی به ۲ درصد مقدار در دیوار سطح کاهش می‌یابد.
\kappa ={\sqrt {\sum _{i}{\frac {\rho _{\infty i}e^{2}z_{i}^{2}}{\epsilon _{r}\epsilon _{0}k_{\rm {B}}T}}}}
با واحد m − 1 که در آن
انرژی آزاد دافعه در واحد سطح بین دو سطح مسطح به صورت نشان داده شده است.
W={\frac {64k_{\rm {B}}T\rho _{\infty }\gamma ^{2}}{\kappa }}e^{-\kappa D}
در اینجا
انرژی آزاد برهمکنش بین دو کره شعاع R برابر است
W={\frac {64\pi k_{\rm {B}}TR\rho _{\infty }\gamma ^{2}}{\kappa ^{2}}}e^{-\kappa D}.
با ترکیب انرژی برهمکنش واندروالس و انرژی برهمکنش دو لایه، برهمکنش بین دو ذره یا دو سطح در یک مایع را می‌توان به صورت بیان کرد.
W(D)=W(D)_{\text{A}}+W(D)_{\text{R}},
که در آن W (D) R انرژی برهمکنش دافعه ناشی از دافعه الکتریکی است و W (D) A انرژی برهمکنش جذاب ناشی از برهمکنش واندروالس است.