stanford-oval/wikipedia huggingface dataset:
پیتیو
تغییرات

برخی از تغییرات پیتیو از غلات دیگری مانند آرد گندم، آرد راگی (ارزن انگشتی)، تاپیوکا و آرد ذرت استفاده می‌کنند. پر کردن لایه نارگیل را می‌توان با غذاهای دیگر، مانند کاری تخم مرغ یا موز جایگزین کرد. پیتیو آماده شده به شکل توپ را manipputtu می‌نامند. پیتیو را می‌توان با استفاده از برنج بامبو نیز تهیه کرد.
مسلمانان در کرالا نمونه‌ای از پیتیو را به نام irachiputti می‌خورند که در آن برنج با گوشت قیمه لایه لایه شده‌است. پیتیو در موریس نیز بسیار رایج است. معمولاً توسط دستفروشان فروخته می‌شود و به عنوان میان‌وعده سرو می‌شود. مواد تشکیل دهنده یکسان هستند. آرد برنج، شکر و نارگیل خشک شده اما در استوانه‌های فلزی پخته شده‌است.
غذاهای مشابه

در دریای جنوب شرقی آسیا، غذاهای دسر مشابه بسیاری وجود دارد که به اندونزیایی به عنوان kue putu، به مالایی putu bambu، و به تاگالوگ puto bumbóng معروف هستند. از نظر آماده‌سازی و مواد تشکیل دهنده متفاوت هستند اما در لوله‌های بامبو نیز بخارپز می‌شوند و به همراه شکر و نارگیل رنده شده سرو می‌شوند.
رکورد جهانی

در سال ۲۰۰۶، دانش آموزان مدرسه شرقی هتلداری در بخش ویاناد در شمال کرالا یک پیتیو به طول ۱۰ فوت درست کردند. آنها پیتیوی غول پیکر را در قالب آلومینیومی با طول مخصوص ۱۲ فوت و با استفاده از ۲۰ نارگیل و ۲۶ کیلوگرم برنج پودر شده پختند. پختن آن حدود یک ساعت و نیم طول کشید.
ظرف بخار چیراتو پیتیو - نمای بالایی که درب آن برداشته شده‌است
پیتیوی گندم با موز
کارستن بال

| 0 | 1 |
| --- | --- |
کشور (ورزشی):  استرالیا
محل زندگی: نیوپورت بیچ، کالیفرنیا, California, US
زادهٔ: ۲۰ ژوئن ۱۹۸۷ ‏(۳۷ سال)
قد: ۱٫۹۸ m (۶ ft ۶ in)*
آغاز حرفه: 2005
شیوه(های) بازی: Left-handed (two-handed backhand)
جایزه(های) نقدی: US$652,363
تک‌نفره: تک‌نفره
نتیجه‌ها: 11–15 (گرند اسلم, انجمن تنیس حرفه‌ای, and جام دیویس)
عنوان‌ها: 0
بالاترین رتبه: No. 108 (26 July 2010)
رتبهٔ کنونی: No. 974 (10 February 2014)
نتایج تک‌نفرهٔ گرند اسلم: نتایج تک‌نفرهٔ گرند اسلم
آزاد استرالیا: 1R (2009, 2010, 2011)
آزاد فرانسه: 2R (2010)
ویمبلدون: 1R (2010)
آزاد آمریکا: 2R (2009, 2010)
دونفره: دونفره
نتیجه‌ها: 30–27 (Grand Slam, ATP World Tour, and Davis Cup)
عنوان‌ها: 1
بالاترین رتبه: No. 54 (26 October 2009)
رتبهٔ کنونی: No. 224 (25 November 2013)
نتایج دونفرهٔ گرند اسلم: نتایج دونفرهٔ گرند اسلم
آزاد استرالیا: 3R (2008, 2009, 2011)
آزاد فرانسه: 1R (2010)
ویمبلدون: 3R (2010, 2011)
آزاد آمریکا: QF (2009)
آخرین به‌روزرسانی: 30 November 2013.: آخرین به‌روزرسانی: 30 November 2013.
کارستن بال (انگلیسی: Carsten Ball؛ زاده ۲۰ ژوئن ۱۹۸۷) یک تنیس‌باز اهل استرالیا است.
میدان پنج ماه

| میدان پنج ماه | میدان پنج ماه |
| --- | --- |
کارگردان: رنتسو مارتینلی
نویسنده: رنتسو مارتینلی فابیو کامپوس
بازیگران: دونالد ساترلند
موسیقی: پائولو بونوینو
فیلم‌بردار: بلاسکو جوراتو
تاریخ‌های انتشار:  ۲۰۰۳ (۲۰۰۳)  
زبان: انگلیسی 
میدانِ پنج ماه (ایتالیایی: Piazza delle Cinque Lune؛ ‏ انگلیسی: Five Moons Square) یک فیلم دلهره‌آور ایتالیایی به کارگردانی رنتسو مارتینلی است که در سال ۲۰۰۳ منتشر شد. داستان این فیلم از ماجرای ربوده‌شدن سیاستمدار ایتالیایی آلدو مورو توسط گروه تروریستی بریگاد سرخ الهام گرفته شده‌است.
بازیگران

دونالد ساترلند
جانکارلو جانینی
استفانیا روکا
اف. موری آبراهام
گرگ وایز
نیکلا دی پینتو
هالوهیدرین

ساختار کلی هالوهیدرین که در آن X = ید، برم، فلوئور، یا کلر
ساختار هالوهیدرین ۲-کلرواتانول
هالوهیدرین یا هالوالکل یا بتا-هالو الکل یک گروه عاملی است که در آن یک هالوژن و یک هیدروکسیل به اتم‌های کربن مجاور پیوند خورده‌اند که در غیر این صورت تنها حامل هیدروژن یا گروه‌های هیدروکربیل بود (مانند ۲-کلرواتانول و ۳-ام‌سی‌پی‌دی) این عبارت تنها برای موارد اشباع بکار می‌رود چنان‌که ترکیباتی مثل ۲-کلروفنول معمولاً به عنوان هالوهیدرین خوانده نمی‌شوند.
گاهی هالوهیدرین‌ها را به زیرگروه‌هایی مانند کلروهیدرین، برموهیدرین، فلوئوروهیدرین یا یدوهیدرین تقسیم می‌کنند.
واکنش

در حضور یک باز، هالوهیدرین دچار واکنش جانشینی هسته‌دوستی دومولکولی می‌شود تا یک اپوکساید تشکیل شود. به صورت صنعتی این باز کلسیم هیدروکسید است درحالی که در آزمایشگاه معمولاً از پتاسیم هیدروکسید استفاده می‌شود.
این واکنش، واکنش برگشت (برعکس) واکنش تولید اپوکساید است و می‌توان آن را گونه‌ای از سنتز اتر ویلیامسون در نظر گرفت. بیشتر پروپیلن اکسید جهان از همین راه بدست می‌آید.
خطر

معمولاً ترکیب‌های با مولکول‌های ساده‌تر و سبک‌تر از هالوهیدرین‌ها، سمی و سرطانزا هستند مانند (۲-کلرواتانول و ۳-ام‌سی‌پی‌دی). شماری از داروهای شیمیایی دارای هالوهیدرین اند مانند: دگزامتازون، تریامسینولون و کورتیکواستروئید.
خطاها

مواردی مانند اپیکلروهیدرین و کلروهیدرین اسید برخلاف نامشان، هالوهیدرین نیستند.
چارلز فلپس اسمیث

| چارلز فلپس اسمیث | چارلز فلپس اسمیث |
| --- | --- |
زادهٔ: ۱۰ فوریهٔ ۱۸۹۵
درگذشت: ۱۸ مارس ۱۹۹۰ (۹۵ سال)
شهروندی: United States
محل تحصیل: Princeton University دانشگاه هاروارد
جوایز: Medal of Freedom (1947) Nichols Medal (1954)
پیشینه علمی: پیشینه علمی
شاخه(ها): شیمی
محل کار: دانشگاه پرینستون
استاد راهنما: تئودور ویلیام ریچاردز
دانشجویان دکتری: William O. Baker
 :  
چارلز فلپس اسمیث (انگلیسی: Charles Phelps Smyth؛ زاده ۱۰ فوریهٔ ۱۸۹۵ درگذشته ۱۸ مارس ۱۹۹۰) یک دانشمند بود.
کفشدوزک استرالیائی

| کفشدوزک استرالیائی | کفشدوزک استرالیائی |
| --- | --- |
کفشدوزک استرالیائی، Rodolia cardinalis: کفشدوزک استرالیائی، Rodolia cardinalis
رده‌بندی علمی: رده‌بندی علمی
فرمانرو:: جانوران
شاخه:: بندپایان
رده:: حشره
راسته:: قاب‌بالان
تیره:: کفش‌دوزک
گونه:: R. cardinalis
نام دوبخشی: نام دوبخشی
Rodolia cardinalis : Rodolia cardinalis 
کفشدوزک استرالیائی (نام علمی: Rodolia cardinalis) نام یک گونه از تیره کفش‌دوزک است.
کارستن باومن (بازیکن فوتبال، زاده ۱۹۴۶)

| اطلاعات شخصی | اطلاعات شخصی | اطلاعات شخصی | اطلاعات شخصی |
| --- | --- | --- | --- |
زادروز:  ۷ اکتبر ۱۹۴۶ ‏(۷۷ سال)
زادگاه:  آلمان
پست:  مهاجم
باشگاه‌های حرفه‌ای*: باشگاه‌های حرفه‌ای*
| سال‌ها |  باشگاه‌ها |  بازی† |  (گل)† |
|  |  Werder Bremen II |   |   |
| ۱۹۶۶–۱۹۶۷ |  باشگاه ورزشی وردر برمن |  ۰ |  (۰) |
| ۱۹۶۷–۱۹۷۱ |  باشگاه فوتبال اسنابروک |   |   |
| ۱۹۷۱–۱۹۷۳ |  Werder Bremen |  ۲۱ |  (۳) |
| ۱۹۷۳–۱۹۷۵ |  Hessen Kassel |   |   |
 تعداد بازی‌ها و گل‌ها فقط مربوط به بازی‌های لیگ داخلی است.:  تعداد بازی‌ها و گل‌ها فقط مربوط به بازی‌های لیگ داخلی است.
کارستن باومن (انگلیسی: Carsten Baumann؛ زادهٔ ۷ اکتبر ۱۹۴۶) بازیکن فوتبال اهل آلمان است.
از باشگاه‌هایی که در آن بازی کرده‌است می‌توان به باشگاه ورزشی وردر برمن اشاره کرد.
ویلمینگتون، مینه‌سوتا

| ویلمینگتون، مینه‌سوتا | ویلمینگتون، مینه‌سوتا |
| --- | --- |
محدوده ثبت‌نشده: محدوده ثبت‌نشده
Wilmingtonموقعیت ویلمینگتون، مینه‌سوتا در نقشهنمایش نقشه مینه‌سوتاWilmingtonWilmington (ایالات متحده آمریکا)نمایش نقشه ایالات متحده آمریکا: Wilmingtonموقعیت ویلمینگتون، مینه‌سوتا در نقشهنمایش نقشه مینه‌سوتاWilmingtonWilmington (ایالات متحده آمریکا)نمایش نقشه ایالات متحده آمریکا
مختصات: ۴۳°۳۲′۴۹″ شمالی ۹۱°۳۲′۳۳″ غربی﻿ / ﻿۴۳٫۵۴۶۹۴°شمالی ۹۱٫۵۴۲۵۰°غربی﻿ / 43.54694; -91.54250: مختصات: ۴۳°۳۲′۴۹″ شمالی ۹۱°۳۲′۳۳″ غربی﻿ / ﻿۴۳٫۵۴۶۹۴°شمالی ۹۱٫۵۴۲۵۰°غربی﻿ / 43.54694; -91.54250
کشور:  ایالات متحده آمریکا
ایالت: مینه‌سوتا
شهرستان: شهرستان هیوستون، مینه‌سوتا
ارتفاع: ۳۶۲ متر (۱۱۸۸ فوت)
منطقهٔ زمانی: یوتی‌سی -۶ (منطقه زمانی مرکزی)
 • تابستانی (DST): یوتی‌سی -۵ (CDT)
کد منطقه: 507
شماره GNIS: ۶۵۵۰۱۴
ویلمینگتون (به انگلیسی: Wilmington) یک منطقهٔ مسکونی در ایالات متحده آمریکا است که در شهرستان هیوستون، مینه‌سوتا واقع شده‌است. ویلمینگتون ۳۶۲٫۱۱ متر بالاتر از سطح دریا واقع شده‌است.
پیتر اوندجیان

| پیتر اوندجیان | پیتر اوندجیان |
| --- | --- |
پیتر اوندجیان در حال رهبری ارکستر سمفونیک تورنتو در Roy Thomson Hall در ژوئن ۲۰۱۴: پیتر اوندجیان در حال رهبری ارکستر سمفونیک تورنتو در Roy Thomson Hall در ژوئن ۲۰۱۴
زادهٔ: ۲۱ دسامبر ۱۹۵۵ ‏(۶۸ سال) تورنتو
ملیت: کانادا
تحصیلات:  کالج سلطنتی موسیقی لندن  مدرسه جولیارد 
پیشه: موسیقیدان
سال‌های فعالیت: ۱۹۸۰-تاکنون
شناخته‌شده برای: رهبر ارکستر سمفونیک تورنتو
همسر: Nadine Aubort
فرزندان: ۲
خویشاوندان: اریک آیدل (cousin)
پیتر اوندجیان (انگلیسی: Peter Oundjian؛ زادهٔ ۲۱ دسامبر ۱۹۵۵) رهبر ارکستر، ویولون‌نواز کلاسیک ارمنی‌تبار اهل کانادا است. وی از کالج سلطنتی موسیقی لندن فارغ‌التحصیل شده‌است. از سال ۲۰۰۴ تا کنون رهبری ارکستر سمفونیک تورنتو را برعهده دارد.
نورت مدیسون، اوهایو

| نورت مدیسون، اوهایو | نورت مدیسون، اوهایو |
| --- | --- |
حوزه سرشماری: حوزه سرشماری
موقعیت نورت مدیسن، اوهایو در نقشه: موقعیت نورت مدیسن، اوهایو در نقشه
مختصات: ۴۱°۴۹′۵۵″ شمالی ۸۱°۳′۲۸″ غربی﻿ / ﻿۴۱٫۸۳۱۹۴°شمالی ۸۱٫۰۵۷۷۸°غربی﻿ / 41.83194; -81.05778: مختصات: ۴۱°۴۹′۵۵″ شمالی ۸۱°۳′۲۸″ غربی﻿ / ﻿۴۱٫۸۳۱۹۴°شمالی ۸۱٫۰۵۷۷۸°غربی﻿ / 41.83194; -81.05778
کشور:  ایالات متحده آمریکا
ایالت: اوهایو
شهرستان: شهرستان لیک، اوهایو
مساحت: مساحت
 • کل: ۴٫۰ مایل مربع (۱۰٫۴ کیلومتر مربع)
 • خشکی: ۴٫۰ مایل مربع (۱۰٫۴ کیلومتر مربع)
 • آب: ۰٫۰ مایل مربع (۰٫۰ کیلومتر مربع)
ارتفاع: ۶۷۶ فوت (۲۰۶ متر)
جمعیت (سرشماری ۲۰۱۰ ایالات متحده آمریکا): جمعیت (سرشماری ۲۰۱۰ ایالات متحده آمریکا)
 • کل: ۸۵۴۷
 • تراکم: ۲۱۲۰٫۲/مایل مربع (۸۱۳٫۸/کیلومتر مربع)
منطقهٔ زمانی: یوتی‌سی -۵ (منطقه زمانی شرقی)
 • تابستانی (DST): یوتی‌سی -۴ (EDT)
زیپ‌کد: ۴۴۰۵۷
کد منطقه: 440
کد FIPS: ۳۹–۵۶۸۱۲
شماره GNIS: ۱۰۴۳۹۶۰
نورت مدیسون (به انگلیسی: North Madison) یک منطقهٔ مسکونی در ایالات متحده آمریکا است که در شهرستان لیک، اوهایو واقع شده‌است. نورت مدیسن ۱۰٫۴ کیلومتر مربع مساحت و ۸٬۵۴۷ نفر جمعیت دارد و ۲۰۶ متر بالاتر از سطح دریا واقع شده‌است.
معادلات ماکسول

معادلات ماکسوِل، معادله‌های دیفرانسیل با مشتقات جزئی هستند که به‌همراه قانون نیروی لورنتس، مبانی الکترومغناطیس کلاسیک، اپتیک کلاسیک، و مدارهای الکتریکی را تشکیل می‌دهند. این معادلات، مدل ریاضی فناوری‌های الکتریکی، اپتیکی، و رادیویی مانند تولید توان الکتریکی، موتورهای الکتریکی، مخابرات بی‌سیم، رادار، عدسی‌ها، و ... را ارائه می‌کنند. معادلات ماکسول، چگونگی تولید شدن میدان‌های الکتریکی و مغناطیسی را توسط بارها و جریان‌های الکتریکی، و نیز تولید شدن یکی از این میدان‌ها با تغییر میدان دیگر را توصیف می‌کنند.
این معادله‌ها اولین بار توسط فیزیکدان اسکاتلندی جیمز کلارک ماکسول فرمول‌بندی شده‌اند. انواع فرمول‌بندی برای این معادله‌ها می‌توان ارائه داد. خود ماکسول این معادلات را در قالب هشت معادله ارائه کرده‌بود، ولی مشهورترین فرمول‌بندی را اُلیوِر هِوی‌ساید (Heaviside) ارائه کرد که دو فرم دیفرانسیلی و انتگرالی دارد.
فرم هوی‌ساید این معادله‌ها عبارت هستند از:
| نام معادله | معادلهٔ دیفرانسیلی | معادلهٔ انتگرالی |
| --- | --- | --- |
| قانون گاوس |  \nabla \cdot \mathbf {D} =\rho  |  \oint _{S}\mathbf {D} \cdot d\mathbf {A} =\int _{V}\rho dV |
| نبودن تک‌قطبی مغناطیسی (قانون گاوس در مغناطیس) |  \nabla \cdot \mathbf {B} =0 |  \oint _{S}\mathbf {B} \cdot d\mathbf {A} =0 |
| قانون القای فارادی |  \nabla \times \mathbf {E} =-{\frac {\partial \mathbf {B} }{\partial t}} |  \oint _{C}\mathbf {E} \cdot d\mathbf {l} =-\ {d \over dt}\int _{S}\mathbf {B} \cdot d\mathbf {A}  |
| قانون آمپر به‌همراه مکمل ماکسول |  \nabla \times \mathbf {H} =\mathbf {J} +{\frac {\partial \mathbf {D} }{\partial t}} |  \oint _{C}\mathbf {H} \cdot d\mathbf {l} =\int _{S}\mathbf {J} \cdot d\mathbf {A} +{d \over dt}\int _{S}\mathbf {D} \cdot d\mathbf {A}  |
در اینجا  \rho  چگالی بار الکتریکی،  \mathbf {J}  چگالی جریان الکتریکی،
 \mathbf {E}  شدت میدان الکتریکی،  \mathbf {B}  چگالی شار مغناطیسی و
 \mathbf {D}  و  \mathbf {H}  میدانهایی هستند که توسط چگالی قطبش الکتریکی و مغناطیسی (به ترتیب  \mathbf {P}  و  \mathbf {M} ) در ماده تعریف می‌شوند. در صورتی که ماده خطی باشد:
و برای این دو میدان به دست می‌آوریم:
فرم تنسوری

فرم تنسوری چهاربعدی این معادلات این گونه است:
معادله دوم به اتحاد بیانکی (Bianchi) مشهور است.
معادلات ماکسول

معادلات ماکسول به افتخار فیزیکدان و ریاضیدان اسکاتلندی جیمز کلارک ماکسوِل نامگذاری شده است، زیرا در شکل اولیه، آن‌ها همگی در مقاله ای چهار بخشی از سوی او در میان سال‌های ۱۸۶۱ و ۱۸۶۲ منتشر شده‌است . فرم ریاضی قانون نیروی لورنتس نیز در این مقاله ظاهر شد . این معادلات انتشار امواج در خلاء با یک سرعت ثابت را توصیف می‌کنند. ماکسول همچنین نشان داد که این سرعت هم اندازه سرعت نور است و به درستی حدس زد که نور مانند امواج رادیویی و اشعه X، گونه ای از تابش الکترومغناطیسی و در محدوده طول موج های خاص است. معادلات ماکسول توصیف می‌کنند که میدان‌های الکتریکی و مغناطیسی چگونه تولید می‌شوند و با بار و جریان در تغییر هستند. نوشتن معادلات ماکسول به اشکال دیگر که هنوز هم "معادلات ماکسول" نامیده می‌شوند اغلب مفید است. در مکانیک کوانتوم، نسخه ای که بر اساس پتانسیل‌های الکتریکی و مغناطیسی هستند ترجیح داده می‌شود. از آنجا که معادلات ماکسول دلالت بر سرعت ثابت نور دارند، آن‌ها مدت‌ها معتقد بودند که فقط برای یک ناظر ساکن با توجه به فرض «اِتِر» معتبرند. اینشتین، در تئوری نسبیت خاص خود نظریه‌ای به جای معادلات ماکسول داد که برای ناظر دلخواه (ساکن و متحرک) معتبر بود ، و نشان داد که این مفاهیم از نظر فیزیکی مستقل از فضا و زمان ناظر است. با این حال، از اواسط قرن ۲۰ مشخص شده بود که معادلات ماکسول قوانین دقیق جهانی نیستند اما تقریب دقیق تر از نظریه اساسی الکترودینامیک کوانتومی هستند.
توضیح مفهومی

به صورت مفهومی، معادلات ماکسول توصیف می‌کنند که چگونه بارها و جریان‌های الکتریکی به عنوان منابع برای میدان‌های الکتریکی و مغناطیسی عمل می‌کنند . علاوه بر این، توضیح می‌دهند که چگونه یک میدان الکتریکی متغیر با زمان یک میدان مغناطیسی متغیر با زمان تولید می‌کند و برعکس. (برای توصیف ریاضی این قوانین پایین را ببینید.) دو تا از این معادلات، قانون گاوس و قانون گاوس در مغناطیس، توصیف می کنند که چگونه میدان‌ها از بارها سرچشمه می‌گیرند. (برای میدان مغناطیسی، بار مغناطیسی وجود ندارد.). دو معادله دیگر توصیف می‌کنند که چگونه میدان به دور منابع خود در گردش است؛ میدان مغناطیسی در اطراف جریان‌های الکتریکی در قانون آمپر اصلاح شده توسط ماکسول، و میدان الکتریکی در اطراف میدان‌های مغناطیسی در قانون فارادی می‌گردد.
قانون گاوس

قانون گاوس ارتباط میدان الکتریکی و بارهای الکتریکی را توصیف می‌کند که به موجب آن خطوط میدان الکتریکی از بار مثبت به سوی بار منفی است. خطوط میدان الکتریکی از بار الکتریکی مثبت شروع شده و به بار منفی می رسند. تعداد خطوط میدان گذرنده از یک سطح بسته مانند یک پوسته کروی، بیانگر کل بار داخل توسط آن سطح بسته است.
قانون مغناطیسی گاوس

قانون مغناطیسی گاوس بیان می‌کند که هیچ بار مغناطیسی (تک قطبی مغناطیسی) وجود ندارد. به جای آن، میدان مغناطیسی ناشی از چیزی به نام دو قطبی مغناطیسی پدید می آید. دو قطبی های مغناطیسی به عنوان حلقه‌های جریان فرض شده، اما جداناپذیر به یکدیگر متصل می‌شوند، و هیچ بار مغناطیسی خالصی وجود ندارد. این قانون (معادله) می‌گوید که خطوط میدان مغناطیسی نه شروع می‌شوند و نه پایان می پذیرند. به عبارت دیگر، هر خط میدان مغناطیسی که وارد یک حجم می‌شوند باید در جایی از آن خارج شوند. معادل فنی جملات این است که مجموع شار مغناطیسی در هر سطح گاوسی، صفر است، یا این که میدان مغناطیسی یک میدان برداری سُلِنوئیدی است.
قانون فارادی

قانون فارادی توصیف می‌کند که چگونه میدان مغناطیسی متغیر با زمان یک میدان الکتریکی تولید (القاء) میکند. القای الکترومغناطیسی اساس کار ژنراتورهای الکتریکی است. به عنوان مثال، چرخش یک آهنربا باعث ایجاد تغییر میدان مغناطیسی و باعث تولید میدان الکتریکی در نزدیکی یک سیم می شود.
قانون آمپر با تصحیح ماکسول

قانون آمپر تصحیح شده توسط ماکسول بیان می‌کند که میدان مغناطیسی را می‌توان به دو روش تولید کرد؛ با جریان الکتریکی (قانون آمپر) و با تغییر میدان الکتریکی با زمان (این تصحیح ماکسول بود). تصحیح ماکسول در قانون آمپر بسیار مهم است و نشان می دهد که نه تنها نتیجه تغییر میدان مغناطیسی القای میدان الکتریکی است، بلکه تغییر الکتریکی نیز موجب القای میدان مغناطیسی است. بنابراین، این معادلات به امواج الکترومغناطیسی اجازه می‌دهد در فضا منتشر شود. سرعت محاسبه شده برای امواج الکترومغناطیسی، دقیقاً منطبق با سرعت نور و در واقع، نور یک شکل از امواج الکترومغناطیسی است. ماکسول ارتباط بین امواج الکترومغناطیس و نور را در سال ۱۸۶۱ و به دنبال آن الکترومغناطیس و اپتیک یکپارچه را دریافت.
ارتباط فرمول‌های دیفرانسیلی و انتگرالی

فرمولهای معادلات دیفرانسیل و انتگرال ازنظر ریاضی معادل هستند. با قضیه دیورژانس در مورد قانون گوس و قانون گاوس برای مغناطیس، و توسط قضیه استوکس در مورد قانون فارادی و قانون آمپر. هر دو فرمول دیفرانسیلی و انتگرالی مفید هستند. فرمول انتگرالی اغلب می‌تواند به سادگی و به‌طور مستقیم محاسبه میدان از توزیع متقارن بارها و جریان مورد استفاده قرار گیرد. از سوی دیگر، فرمول دیفرانسیلی نقطه شروع طبیعی تر برای محاسبه میدان در موقعیت‌های پیچیده تر (کمتر متقارن) است، مثلاً با استفاده از تجزیه و تحلیل اِلِمان‌های محدود.
معادلات ماکسول در خلاء، امواج الکترومغناطیسی و سرعت نور

در یک منطقه بدون بار (0= ρ) و بدون جریان (J = 0) مانند خلاء، معادلات ماکسول به‌صورت زیر درمی‌آیند:
جایی که  c=2.99792458\times 10^{8}m/s
سرعت نور در خلا است.
با استفاده از معادلات کِرل می‌توان معادلات موج را به‌دست آورد:
به عبارت دیگر، B و E معادله موج را برآورده می‌کنند. علاوه بر این، E و B در جهت انتشار موج، عمود بر یکدیگر و هم‌فاز هستند. امواج تخت (Plane waves)، یک پاسخ خاص این معادلات است.
معادلات ماکسول توضیح می‌دهند که چگونه این امواج می‌تواند در فضا انتشار یابند. تغییر میدان مغناطیسی باعث تغییر میدان الکتریکی، بر اساس قانون فارادی، می‌شود. در حالی که تغییر میدان الکتریکی هم باعث تغییر میدان مغناطیسی، طبق قانون تصحیح‌شدهٔ آمپر- ماکسول، می‌شود؛ این چرخه دائمی، که به عنوان تابش الکترومغناطیسی شناخته می‌شود، باعث می‌شود امواج الکترومغناطیسی در فضا با سرعت c حرکت کنند.
معادلات در سیستم یکاهای گاوسی

دستگاه یکاهای گاوسی یک دستگاه یکای پراستفاده، و زیرمجموعه‌ای از دستگاه سانتیمتر-گرم-ثانیه (CGS) است. استفاده از واحدهای گاوسی منجر به تعییر شکل ظاهری معادلات ماکسول می‌شود. معادلات ماکسول در دستگاه گاوسی چنین هستند:
| نام | معادلات میکروسکوپیک | معادلات ماکروسکوپیک |
| --- | --- | --- |
| قانون گاوس |  \nabla \cdot \mathbf {E} =4\pi \rho _{\mathrm {tot} } |  \nabla \cdot \mathbf {D} =4\pi \rho _{\mathrm {f} } |
| قانون مغناطیسی گاوس |  \nabla \cdot \mathbf {B} =0 | مانند معادله میکروسکوپیک |
| معادله ماکسول-فارادی (القای فارادی) |  \nabla \times \mathbf {E} =-{\frac {1}{c}}{\frac {\partial \mathbf {B} }{\partial t}} | مانند معادله میکروسکوپیک |
| قانون آمپر (با اصلاح ماکسول) |  \nabla \times \mathbf {B} ={\frac {1}{c}}{\frac {\partial \mathbf {E} }{\partial t}}+{\frac {4\pi }{c}}\mathbf {J} _{\mathrm {tot} } |  \nabla \times \mathbf {H} ={\frac {1}{c}}{\frac {\partial \mathbf {D} }{\partial t}}+{\frac {4\pi }{c}}\mathbf {J} _{\mathrm {f} } |
میکروسکوپی در مقابل ماکروسکوپی

نوع میکروسکوپی معادله ماکسول بیان‌گر میدان الکتریکی E و میدان مغناطیسی B در بار کل و جریان کل حاضر (شامل بارها و جریان‌ها در سطح اتمی) است و صورت عمومی معادلات ماکسول و یا "معادلات ماکسول در خلاء "نامیده می‌شود. نوع ماکروسکوپی معادله ماکسول به همان اندازه عمومی است. برخلاف معادلات "میکروسکوپی"، آن عامل به بار و جریان محدود برای به دست آوردن معادله‌ای که فقط به بار و جریان آزاد بستگی دارد است. هزینه این فاکتور این است که زمینه‌های اضافی، جابجایی میدان D و میدان مغناطیسی H، تعریف می‌شوند که نیاز به تعیین دارند. معادلات تشکیل دهنده پدیدارشناسانه به زمینه‌های اضافی میدان الکتریکی E و میدان مغناطیسی B، اغلب از طریق یک رابطه خطی ساده مرتبط هستند.
میدان‌های کمکی، قطبش و خاصیت مغناطیسی

میدان‌های کمکی عبارتند از:
که در آن P قطبش و M مغناطش است که در حضور بار مقیَّد (Bound charge) و جریان مقیَّد تعریف شده‌اند. چگالی بار ماکروسکوپیک مقید ρb و چگالی جریان مقید Jb در شرایط استفاده از قطبش و مغناطش تعریف شده:
اگر بار آزاد، مقید، و کل بار و چگالی جریان را تعریف کنیم
و با استفاده از روابط معینی برای حذف D و H معادلات ماکروسکوپیک ماکسول تبدیل به معادلات میکروسکوپی می‌شود.
روابط ساختاری

به منظور اعمال معادلات ماکروسکوپی ماکسول، مشخص کردن روابط میان جابجایی میدان D و E میدان الکتریکی، و همچنین به عنوان میدان مغناطیسی H و B لازم است. همچنین، ما باید وابستگی قطبش P (افزایش شار محدود) و M خاصیت مغناطیسی (افزایش جریان محدود) در اعمال میدان الکتریکی و مغناطیسی را تعیین کنیم. معادلات تعیین شده به این روش، روابط ساختاری نامیده می‌شوند. در دنیای واقعی مواد، روابط ساختاری به ندرت ساده هستند، به جز در حدود، و معمولاً آنهایی که از طریق آزمایش تعیین شده‌است. برای توضیحات کاملتر مقاله اصلی را ببینید.
اشکال ماکروسکوپی معادلات ماکسول برای مواد مختلف در زیر ارائه شده‌است. در هر صورت، قانون فارادی از القاء و قانون گاوس برای مغناطیس همیشه یکسان است.
مواد بدون قطبش و خاصیت مغناطیسی (خلاء)

روابط ساختاری عبارتند از :
برای مقادیر ثابت و چون هیچ بار مقیدی وجود ندارد بار کل آزاد و جریان با هم برابرند
قانون گاوس تبدیل می‌شود به :
قانون مداری آمپر تبدیل می‌شود به :
یک بخش کلیدی از محتوای فیزیکی معادله ماکسول این است که خلاء (به عنوان مثال در فضای بین ستاره‌ای ، و در داخل خود اتم‌ها یافت می‌شود) ساده‌ترین ارتباطات خطی سازنده دارد. در بازرسی نزدیکتر این سادگی به ساختار متریک فضا بستگی دارد. در واقع، در 4 بعدی فرمول نسبیت، رابطه ساختاری از خلاء فضای متریک فضا-خلا لورنتز از زمان تا مقیاس مشخص می‌کند. (یعنی هندسه فضا زمان همشکل) یا به‌طور برابر، مخروط‌های نور.
مواد غیرخطی

در مورد مواد غیر خطی (برای مثال به اپتیک غیر خطی نگاه کنید)، D و P به E الزاماً مرتبط نیست، به‌طور مشابه B الزاماً مرتبط نیست با H یا M. به‌طور کلی یک رابطه وجود دارد D = D (E، B، X، T) و
H = H (E، B، X، T) که پاسخ مواد فیزیکی را توصیف می‌کند. برای یک شرح کامل نیز باید چگونگی رفتار جریان و چگالی بار در شرایط استفاده از E و B توصیف شود که احتمالاً با دیگر مقادیر فیزیکی مانند جرم، چگالی، فشار و سرعت حمل ذرات بار همراه تزویج شده‌است.
فرمول‌های متغیر
معادلات ماکسول (وسط - چپ) به عنوان یک بنای تاریخی در مقابل مرکز دانشگاه ورشو از فناوری‌های جدید برجسته.
نگاره جیمز ماکسول
نورت هارمونی، نیویورک

| نورت هارمونی، نیویورک | نورت هارمونی، نیویورک |
| --- | --- |
Town: Town
موقعیت نورت هارمونی، نیویورک در نقشه: موقعیت نورت هارمونی، نیویورک در نقشه
North HarmonyLocation within the state of New York: North HarmonyLocation within the state of New York
مختصات: ۴۲°۸′۳″ شمالی ۷۹°۲۶′۱۶″ غربی﻿ / ﻿۴۲٫۱۳۴۱۷°شمالی ۷۹٫۴۳۷۷۸°غربی﻿ / 42.13417; -79.43778: مختصات: ۴۲°۸′۳″ شمالی ۷۹°۲۶′۱۶″ غربی﻿ / ﻿۴۲٫۱۳۴۱۷°شمالی ۷۹٫۴۳۷۷۸°غربی﻿ / 42.13417; -79.43778
کشور:  ایالات متحده آمریکا
ایالت: نیویورک
شهرستان: شهرستان چاتاکوآ، نیویورک
حکومت: حکومت
 • نوع: Town Council
 • Town Supervisor: Sally P. Carlson (حزب جمهوری‌خواه (ایالات متحده آمریکا))
 • Town Council:  Members' List • Frank Stow (حزب جمهوری‌خواه (ایالات متحده آمریکا)) • Ralph I. Whitney (حزب جمهوری‌خواه (ایالات متحده آمریکا)) • Richard Sena (حزب جمهوری‌خواه (ایالات متحده آمریکا)) • Arthur C. Thomas (حزب جمهوری‌خواه (ایالات متحده آمریکا)) 
مساحت: مساحت
 • کل: ۴۲٫۱۶ مایل مربع (۱۰۹٫۱۸ کیلومتر مربع)
 • خشکی: ۴۲٫۱۳ مایل مربع (۱۰۹٫۱۲ کیلومتر مربع)
 • آب: ۰٫۰۲ مایل مربع (۰٫۰۶ کیلومتر مربع)
ارتفاع: ۱۴۷۳ فوت (۴۴۹ متر)
جمعیت (سرشماری ۲۰۱۰ ایالات متحده آمریکا): جمعیت (سرشماری ۲۰۱۰ ایالات متحده آمریکا)
 • کل: ۲۲۶۷
 • برآورد (۲۰۱۶): ۲۱۹۸
 • تراکم: ۵۲٫۱۷/مایل مربع (۲۰٫۱۴/کیلومتر مربع)
منطقهٔ زمانی: یوتی‌سی -۵ (منطقه زمانی شرقی)
 • تابستانی (DST): یوتی‌سی -۴ (EDT)
کد FIPS: ۳۶-۰۱۳-۵۲۱۵۵
شماره GNIS: ۰۹۷۹۲۸۸
وبگاه: www.townofnorthharmony.com
نورت هارمونی (به انگلیسی: North Harmony) یک منطقهٔ مسکونی در ایالات متحده آمریکا است که در شهرستان چاتاکوآ، نیویورک واقع شده‌است. نورت هارمونی ۱۰۹٫۱۸ کیلومتر مربع مساحت و ۲٬۲۶۷ نفر جمعیت دارد و ۴۴۹ متر بالاتر از سطح دریا واقع شده‌است.
ویلم‌ستاد

| ویلم‌ستاد | ویلم‌ستاد |
| --- | --- |
شهر: شهر
  نشان:   نشان
ویلم‌ستادنمایش نقشه هلندویلم‌ستادنمایش نقشه North Brabant: ویلم‌ستادنمایش نقشه هلندویلم‌ستادنمایش نقشه North Brabant
مختصات: ۵۱°۴۱′۳۱″ شمالی ۴°۲۶′۱۶″ شرقی﻿ / ﻿۵۱٫۶۹۱۹۴°شمالی ۴٫۴۳۷۷۸°شرقی﻿ / 51.69194; 4.43778: مختصات: ۵۱°۴۱′۳۱″ شمالی ۴°۲۶′۱۶″ شرقی﻿ / ﻿۵۱٫۶۹۱۹۴°شمالی ۴٫۴۳۷۷۸°شرقی﻿ / 51.69194; 4.43778
کشور: هلند
استان: برابانت شمالی
شهرستان: موردیک
جمعیت: ۳۱۲۵
ویلم‌ستاد (به هلندی: Willemstad) یک منطقهٔ مسکونی در هلند است که در موردیک واقع شده‌است. ویلم‌ستاد ۳٬۱۲۵ نفر جمعیت دارد.
کفشدوزک خال‌قرمز

| کفشدوزک خال‌قرمز | کفشدوزک خال‌قرمز |
| --- | --- |
کفشدوزک خال‌قرمز، Exochomus quadripustulatus: کفشدوزک خال‌قرمز، Exochomus quadripustulatus
رده‌بندی علمی: رده‌بندی علمی
فرمانرو:: جانوران
شاخه:: بندپایان
رده:: حشره
راسته:: قاب‌بالان
تیره:: کفشدوزک
گونه:: E. quadripustumatus
نام دوبخشی: نام دوبخشی
Exochomus quadripustulatus : Exochomus quadripustulatus 
کفشدوزک خال‌قرمز (نام علمی: Exochomus quadripustulatus) نام یک گونه از تیره کفشدوزک است. این جانور می‌تواند ۴–۶ میلی‌متر رشد کند. این کفشدوزک از انواع شته‌ها و شپشک‌ها تغذیه می‌کند.
کسکوریتا

| کسکوریتا، اسپانیا | کسکوریتا، اسپانیا |
| --- | --- |
کشور: اسپانیا
بخش خودمختار: کاستیا و لئون
استان: سریا
فهرست دهستان‌های سریا: کسکوریتا
مساحت: مساحت
 • کل: ۵۴ کیلومتر مربع (۲۱ مایل مربع)
جمعیت (2004): جمعیت (2004)
 • کل: ۱۲۷
 • تراکم: ۲٫۴/کیلومتر مربع (۶/مایل مربع)
منطقهٔ زمانی: یوتی‌سی +۱ (زمان)
 • تابستانی (DST): یوتی‌سی +۲ (ساعت تابستانی اروپای مرکزی)
کسکوریتا (به اسپانیایی: Coscurita) یک دهستان در اسپانیا است که در سریا واقع شده‌است.
خصوصیات

کسکوریتا ۵۴ کیلومترمربع مساحت و ۱۲۷ نفر جمعیت دارد.
کاخ ورزشی پو

| 0 | 1 |
| --- | --- |
نام کامل: کاخ ورزشی پو Palais des sports de Pau
هزینه ساخت: ۷۸ میلیون فرانک فرانسه
گنجایش: ۷۷۰۲ نفر (زمین بسکتبال)
کاخ ورزشی پو (به فرانسوی: Palais des sports de Pau)، یک ورزشگاه که در پو، فرانسه واقع شده است. این ورزشگاه در سال ۱۹۹۱ و با ظرفیت ۷۷۰۲ نفر افتتاح شد.
اغلب در این ورزشگاه مسابقات بسکتبال برگزار می‌شود. این ورزشگاه، ورزشگاه شخصی تیم بسکتبال الان بیرنایس فرانسه می‌باشد و معمولاً مسابقات تیم ملی بسکتبال فرانسه در این ورزشگاه برگزار می‌گردد.