stanford-oval/wikipedia huggingface dataset:
کاوشگر اتمی
تبخیر میدانی > پرواز یونی

چه از خود ماده تبخیر شود، چه از گاز یونیزه شود، یون‌هایی که تبخیر می شوند توسط نیروی الکترواستاتیک شتاب می‌گیرند و بیشتر انرژی خود را در چند شعاع نوک نمونه به دست می آورند.
متعاقباً، نیروی شتاب بر هر یون معین توسط معادله الکترواستاتیک کنترل می شود، که در آن n حالت یونیزاسیون یون و e بار الکتریکی اساسی است.
F=ne\nabla \phi
این را می توان با جرم یون، m ، از طریق قانون نیوتن (F=ma) برابر کرد:
ma=q\nabla \phi
a={\frac {q}{m}}\nabla \phi
معمولاً تأثیرات نسبیتی در پرواز یون نادیده گرفته می‌شود، زیرا سرعت‌های قابل تحقق یون تنها کسری بسیار کوچک از سرعت نور است.
با فرض اینکه یون در یک بازه زمانی بسیار کوتاه شتاب می گیرد، می توان فرض کرد که یون با سرعت ثابت حرکت می کند. از آنجایی که یون از نوک ولتاژ V 1 به مقداری پتانسیل زمین نامی حرکت می کند، سرعت حرکت یون را می توان با انرژی انتقال یافته به یون در طول (یا نزدیک) یونیزاسیون تخمین زد. بنابراین، سرعت یون را می توان با معادله زیر محاسبه کرد، که انرژی جنبشی را به انرژی ناشی از میدان الکتریکی مرتبط می کند، منفی ناشی از از دست دادن الکترون ها و تشکیل بار مثبت خالص.
E={\frac {1}{2}}mU_{\mathrm {ion} }^{2}=-neV_{1}
جایی که U سرعت یون است. با حل U رابطه زیر پیدا می شود:
U={\sqrt {\frac {2neV_{1}}{m}}}
اگر بگوییم که در یک ولتاژ یونیزاسیون معین، یک یون هیدروژن با بار منفرد، سرعتی برابر با 1.4x10^6 ms-1 در 10~kV بدست می آورد. یک یون دوتریوم تک بار تحت شرایط نمونه تقریباً 1.4x10^6/1.41 ms-1 به دست می آورد. اگر آشکارساز در فاصله 1 متری قرار داده شود، زمان پرواز یونی 1/1.4x10^6 و 1.41/1.4x10^6 ثانیه خواهد بود. بنابراین، اگر زمان تبخیر مشخص باشد، می توان از زمان رسیدن یون برای استنباط خود نوع یون استفاده کرد.
از معادله بالا می توان آن را دوباره مرتب کرد تا نشان دهد:
{\frac {m}{n}}=-{\frac {2eV_{1}}{U^{2}}}
با توجه به مسافت پرواز شناخته شده F، برای یون، و زمان پرواز شناخته شده، t
U={\frac {f}{t}}
و بنابراین می توان این مقادیر را برای بدست آوردن جرم به بار برای یون جایگزین کرد.
{\frac {m}{n}}=-2eV_{1}\left({\frac {t}{f}}\right)^{2}
بنابراین برای یونی که از 1متر مسیر پرواز عبور می کند،در طول  2000 نانو ثانیه، با توجه به ولتاژ شتاب دهنده اولیه 5000 V (V در واحد Si kg.m^2.s^-3 است. A^-1) و توجه داشته باشید که یک آمو 1× 10-27 است کیلوگرم، نسبت جرم به شارژ (به طور صحیح تر نسبت جرم به مقدار یونیزاسیون) ~3.86 آمو/شارژ می شود. تعداد الکترون های حذف شده و بنابراین بار مثبت خالص روی یون به طور مستقیم مشخص نیست، اما می توان از هیستوگرام (طیف) یون های مشاهده شده استنباط کرد.
تبخیر میدانی > بزرگنمایی

بزرگنمایی در یک اتم به دلیل بیرون زدگی یون ها به صورت شعاعی از نوک کوچک و تیز آن است. متعاقباً، در میدان_دور، یون‌ها تا حد زیادی بزرگ‌نمایی می‌شوند. این بزرگ‌نمایی برای مشاهده تغییرات میدان به دلیل اتم‌های منفرد کافی است، بنابراین امکان تصویربرداری از اتم‌های منفرد را در حالت‌های تبخیر میدانی و یون میدانی فراهم می‌کند.
مدل نمایشی استاندارد برای کاوشگر اتم یک هندسه تابشگر است که بر اساس چرخش یک مقطع مخروطی مانند یک کره، هذلولی‌گون یا سهمی‌گون است. برای این مدل‌های نوک، راه‌حل‌های میدان ممکن است تقریبی یا تحلیلی به‌دست آیند. بزرگنمایی برای یک قطره چکان کروی با شعاع نوک آن نسبت معکوس دارد، با توجه به طرح ریزی مستقیم بر روی صفحه کروی، معادله زیر را می توان به صورت هندسی به دست آورد.
M={\frac {r_{screen}}{r_{tip}}}.
rscreen شعاع صفحه تشخیص از مرکز نوک است و rtip شعاع نوک است. مقدار عملی فاصله یک نوک تا صفحه نمایش ممکن است از چند سانتی متر تا چند متر متغیر باشد، با توجه به افزایش سطح آشکارساز در مقدار بزرگتری برای میدان دید یکسان.
در عمل، بزرگنمایی قابل استفاده توسط چندین اثر محدود می شود، مانند ارتعاش جانبی اتم ها قبل از تبخیر.
در حالی که بزرگ‌نمایی میکروسکوپ‌های یون میدان و کاوشگر اتمی بسیار زیاد است، بزرگ‌نمایی دقیق به شرایط خاص نمونه مورد بررسی بستگی دارد، بنابراین برخلاف میکروسکوپ‌های الکترونی معمولی، اغلب کنترل مستقیم کمی روی بزرگ‌نمایی وجود دارد، و علاوه بر این، تصاویر به‌دست‌آمده ممکن است به دلیل نوسانات شکل میدان الکتریکی در سطح، بزرگنمایی های بسیار متغیری داشته باشد.
تبخیر میدانی > بازسازی

تبدیل محاسباتی داده های توالی یون، همانطور که از یک آشکارساز حساس به موقعیت به تجسم سه بعدی انواع اتمی به دست می آید، "بازسازی" نامیده می شود. الگوریتم‌های بازسازی معمولاً مبتنی بر هندسی هستند و چندین فرمول ادبی دارند. اکثر مدل‌ها برای بازسازی فرض می‌کنند که نوک یک شی کروی است و از اصلاحات تجربی برای طرح ریزی استریوگرافی برای تبدیل موقعیت آشکارساز به سطح دوبعدی تعبیه شده در فضای سه بعدی R3 استفاده می‌کنند. با جاروب کردن این سطح از طریق R3 به عنوان تابعی از داده‌های ورودی توالی یون، مثلاً از طریق ترتیب یون، حجمی تولید می‌شود که موقعیت‌های آشکارساز دوبعدی را می‌توان بر روی آن موقعیت‌ها محاسبه کرد و فضای سه‌بعدی قرار داد.
معمولاً جارو به شکل ساده پیشروی سطح است، به گونه‌ای که سطح به صورت متقارن حول محور پیشروی خود منبسط می‌شود و نرخ پیشروی با حجم نسبت داده شده به هر یون شناسایی و شناسایی شده تنظیم می‌شود. این امر باعث می شود که حجم بازسازی شده نهایی شکلی گرد-مخروطی به خود بگیرد، شبیه به یک شاتل بدمینتون. بنابراین رویدادهای شناسایی‌شده به داده‌های ابر نقطه‌ای با مقادیر اندازه‌گیری تجربی نسبت داده شده، مانند زمان یونی پرواز یا کمیت‌های مشتق‌شده تجربی، به عنوان مثال، تبدیل می‌شوند. زمان پرواز یا داده های آشکارساز.
این شکل از دستکاری داده ها امکان تجسم و تجزیه و تحلیل سریع رایانه را فراهم می کند، با داده هایی که به عنوان داده های ابر نقطه ای با اطلاعات اضافی ارائه می شود، مانند جرم هر یون برای شارژ (همانطور که از معادله سرعت بالا محاسبه می شود)، ولتاژ یا سایر کمیت های اندازه گیری کمکی یا محاسبات از آن. .
تبخیر میدانی > ویژگی‌های داده

ویژگی متعارف داده‌های کاوشگر اتم، وضوح فضایی بالای آن در جهتی از ماده است که به دنباله‌ای تبخیر منظم نسبت داده می‌شود. بنابراین، این داده‌ها می‌توانند نزدیک به رابط‌های مدفون با وضوح اتمی با اطلاعات شیمیایی مرتبط تصویر کنند.
با این حال، داده‌های به‌دست‌آمده از فرآیند تبخیر، بدون آثاری نیستند که فرآیند تبخیر فیزیکی یا یونیزاسیون را تشکیل می‌دهند. یکی از ویژگی‌های کلیدی تصاویر تبخیر یا یون میدان این است که چگالی داده‌ها به دلیل موج‌دار بودن سطح نمونه در مقیاس اتمی بسیار ناهمگن است. این موج‌خوردگی باعث ایجاد گرادیان‌های میدان الکتریکی قوی در ناحیه نزدیک به نوک می‌شود (به ترتیب شعاع اتمی یا کمتر از نوک)، که در طول یونیزاسیون، یون‌ها را از میدان الکتریکی طبیعی منحرف می‌کند.
انحراف حاصل به این معنی است که در این مناطق با انحنای بالا، تراس های اتمی توسط یک ناهمسانگردی قوی در چگالی تشخیص رد می شوند. جایی که این بدلیل وجود چند اتم روی یک سطح رخ می دهد معمولاً به عنوان "قطب" نامیده می شود، زیرا این محورها با محورهای کریستالوگرافی نمونه (FCC، BCC، HCP) و غیره منطبق هستند. جایی که لبه های تراس اتمی باعث انحراف می شود، یک خط با چگالی کم تشکیل می شود و به آن "خط منطقه" می گویند.
این قطب‌ها و خطوط ناحیه، در حالی که نوساناتی را در چگالی داده‌ها در مجموعه‌های داده بازسازی‌شده ایجاد می‌کنند، که می‌تواند در طول پس از آنالیز مشکل‌ساز باشد، برای تعیین اطلاعاتی مانند بزرگ‌نمایی زاویه‌ای حیاتی هستند، زیرا روابط کریستالوگرافیک بین ویژگی‌ها معمولاً به خوبی شناخته شده است.
هنگام بازسازی داده ها، به دلیل تبخیر لایه های متوالی مواد از نمونه، مقادیر بازسازی جانبی و عمیق بسیار ناهمسانگرد هستند. تعیین وضوح دقیق ابزار کاربرد محدودی دارد، زیرا وضوح دستگاه توسط خواص فیزیکی مواد مورد تجزیه و تحلیل تنظیم می شود.
سیستم‌های کاوشگر اتم

طرح های زیادی از زمان شروع این روش ساخته شده است. میکروسکوپ‌های یونی میدان اولیه، پیش‌سازهای کاوشگرهای اتمی مدرن، معمولاً دستگاه‌های شیشه‌ای بودند که توسط آزمایشگاه‌های تحقیقاتی منفرد ساخته می‌شدند.
سیستم‌های کاوشگر اتم > ساختار سیستم

حداقل، یک کاوشگر اتم از چندین قطعه کلیدی تجهیزات تشکیل شده است.
یک سیستم خلاء برای حفظ فشارهای پایین (~ 10-8 تا 10-10 Pa) مورد نیاز است، معمولاً یک طراحی کلاسیک UHV 3 محفظه ای.
سیستمی برای دستکاری نمونه ها در داخل خلاء، از جمله سیستم های مشاهده نمونه.
یک سیستم خنک کننده برای کاهش حرکت اتمی، مانند یک مدار تبرید هلیوم - ارائه دمای نمونه تا 15K.
یک سیستم ولتاژ بالا برای افزایش ولتاژ ایستاده نمونه در نزدیکی آستانه برای تبخیر میدانی.
یک سیستم پالسی ولتاژ بالا، برای ایجاد رویدادهای تبخیر میدانی زمان‌بندی شده استفاده می‌شود.
یک الکترود شمارنده که می‌تواند یک دیسک ساده (مانند EIKOS™ یا پروب‌های اتمی نسل قبلی)، یا یک الکترود محلی مخروطی شکل، مانند یک سیستم LEAP® باشد. پالس ولتاژ (منفی) معمولاً به الکترود شمارنده اعمال می شود.
یک سیستم تشخیص برای یون های تک انرژی که شامل موقعیت XY و اطلاعات TOF است.
در صورت استفاده از روش‌های تبخیر لیزری، به صورت اختیاری، یک کاوشگر اتمی ممکن است شامل سیستم‌های لیزری نوری برای هدف‌گیری و پالس پرتو لیزر باشد. سیستم‌های واکنش درجا، بخاری‌ها یا تصفیه پلاسما نیز ممکن است برای برخی از مطالعات و همچنین معرفی گاز نجیب خالص برای FIM استفاده شوند.
کارایی

حجم یون های قابل جمع آوری قبلاً به چندین هزار یا ده ها هزار رویداد یونی محدود می شد. توسعه الکترونیک و ابزار دقیق بعدی، سرعت انباشت داده ها را با مجموعه داده های صدها میلیون اتم (حجم مجموعه داده7 10 نانومتر 3) افزایش داده است. زمان جمع آوری داده ها بسته به شرایط آزمایشی و تعداد یون های جمع آوری شده به طور قابل توجهی متفاوت است. تکمیل آزمایش‌ها از چند دقیقه تا چندین ساعت طول می‌کشد.
برنامه های کاربردی > متالورژی

کاوشگر اتم معمولاً در آنالیز شیمیایی سیستم های آلیاژی در سطح اتمی استفاده می شود. این امر در نتیجه کاوشگرهای اتم پالسی ولتاژ ایجاد شده است که اطلاعات شیمیایی و مکانی کافی را در این مواد ارائه می دهد. نمونه های فلزی از آلیاژهای دانه درشت ممکن است به سادگی ساخته شوند، به ویژه از نمونه های سیم، با تکنیک های الکتروپولیش دستی نتایج خوبی را ارائه می دهند.
پس کاوشگر اتم در تجزیه و تحلیل ترکیب شیمیایی طیف وسیعی از آلیاژها استفاده شده است.
چنین داده‌هایی در تعیین اثر ترکیبات آلیاژی در مواد حجیم، شناسایی ویژگی‌های واکنش حالت جامد، مانند رسوبات فاز جامد، حیاتی هستند. به دلیل مشکل در تولید مجموعه داده سه بعدی با ترکیب، چنین اطلاعاتی ممکن است قابل تجزیه و تحلیل با ابزارهای دیگر (مانند TEM) نباشد.
برنامه های کاربردی > نیمه هادی ها

مواد نیمه هادی اغلب در کاوشگر اتمی قابل تجزیه و تحلیل هستند، با این حال آماده سازی نمونه ممکن است دشوارتر باشد، و تفسیر نتایج ممکن است پیچیده تر، به ویژه اگر نیمه هادی دارای فازهایی باشد که در قدرت های میدان الکتریکی متفاوت تبخیر می شوند.
کاربردهایی مانند کاشت یون ممکن است برای شناسایی توزیع مواد ناخالص در داخل یک ماده نیمه رسانا مورد استفاده قرار گیرد، که به طور فزاینده ای در طراحی صحیح الکترونیک در مقیاس نانومتری حیاتی است.
محدودیت ها

مواد به طور ضمنی وضوح فضایی قابل دستیابی را کنترل می کنند.
هندسه نمونه در طول تجزیه و تحلیل کنترل نشده است، اما رفتار نمایشی را کنترل می کند، از این رو کنترل کمی روی بزرگنمایی وجود دارد. این باعث ایجاد اعوجاج در مجموعه داده های سه بعدی کامپیوتری می شود. ویژگی‌های مدنظر ممکن است به شیوه‌ای متفاوت از نظر فیزیکی نسبت به نمونه انبوه تبخیر شوند، هندسه طرح ریزی و بزرگنمایی حجم بازسازی شده را تغییر دهند. این باعث ایجاد اعوجاج فضایی قوی در تصویر نهایی می شود.
قابلیت انتخاب حجم را می تواند محدود باشد. روش های آماده سازی خاص سایت، به عنوان مثال. استفاده از آماده‌سازی باریکه یونی متمرکز، اگرچه زمانبرتر است، ممکن است برای دور زدن چنین محدودیت‌هایی استفاده شود.
همپوشانی یون در برخی از نمونه ها (به عنوان مثال بین اکسیژن و گوگرد) منجر به گونه های مبهم مورد تجزیه و تحلیل شد. این ممکن است با انتخاب دمای آزمایش یا انرژی ورودی لیزر برای تأثیرگذاری بر تعداد یونیزاسیون (+، ++، 3+ و غیره) گروه‌های یونیزه شده کاهش یابد. تجزیه و تحلیل داده ها می تواند در برخی موارد برای بازیابی آماری همپوشانی ها استفاده شود.
گازهای با وزن مولکولی پایین (هیدروژن و هلیوم) ممکن است به سختی از محفظه آنالیز خارج شوند و ممکن است جذب و از نمونه ساطع شوند، حتی اگر در نمونه اصلی وجود نداشته باشند. این همچنین ممکن است شناسایی هیدروژن را در برخی از نمونه ها محدود کند. به همین دلیل، از نمونه های نشان‌گذاری ایزوتوپی شده برای غلبه بر محدودیت ها استفاده شده است. [نیازمند منبع]
نتایج ممکن است مشروط به پارامترهای مورد استفاده برای تبدیل داده های شناسایی شده دو بعدی به سه بعدی باشد. در مواد مشکل ساز تر، بازسازی صحیح ممکن است انجام نشود، به دلیل دانش محدود از بزرگنمایی واقعی. به خصوص اگر مناطق یا مناطق قطبی را نتوان مشاهده کرد.‌
منظره‌ای از سنت‌جرومه

| 0 | 1 |
| --- | --- |
هنرمند: پارمیجانینو
سال: ۱۵۲۶–۱۵۲۷
مواد: نقاشی رنگ روغن
ابعاد: ۳۴۳ cm × ۱۴۹ cm (۱۳۵ اینچ × ۵۹ اینچ)
مکان: نگارخانه ملی لندن، لندن
منظره ای از سنت‌جرومه (به انگلیسی: Vision of Saint Jerome) اثری است از نقاش شیوه گرای ایتالیای پارمیجانینو.
تابلو به صورت رنگ روغن و مابین سال‌های ۱۵۲۶–۱۵۲۷ خلق شده‌است. ابعاد این تابلوی نقاشی ۳۴۳ در ۱۴۹ سانتی‌متر بوده و هم‌اکنون در گالری ملی واقع در شهر لندن نگهداری می‌شود.
آزادرود

| آزادرود | آزادرود |
| --- | --- |
روستا: روستا
مختصات: ۳۶°۲۰′۵۳″ شمالی ۵۰°۲۵′۵۴″ شرقی﻿ / ﻿۳۶٫۳۴۸۰۶°شمالی ۵۰٫۴۳۱۶۷°شرقی﻿ / 36.34806; 50.43167: مختصات: ۳۶°۲۰′۵۳″ شمالی ۵۰°۲۵′۵۴″ شرقی﻿ / ﻿۳۶٫۳۴۸۰۶°شمالی ۵۰٫۴۳۱۶۷°شرقی﻿ / 36.34806; 50.43167
کشور: ایران
استان: قزوین
شهرستان: قزوین
بخش: بخش رودبارالموت
دهستان: الموت بالا
جمعیت: ۲۱ نفر (سرشماری ۹۵)
آزادرود، روستایی کوچک و کم جمعیت از توابع بخش رودبارالموت شهرستان قزوین در استان قزوین ایران است.
جمعیت

این روستا در دهستان الموت بالا قرار دارد و براساس سرشماری مرکز آمار ایران در سال ۱۳۸۵، جمعیت آن ۲۵ نفر (۱۶خانوار) بوده‌است.
ناپلئون (فیلم ۱۹۵۱)

| ناپلئون | ناپلئون |
| --- | --- |
کارگردان: کارلو بورگزیو
تهیه‌کننده: لوئیجی روره
نویسنده: استنو ماریو مونیچلی فائله لئوناردو بنونوتی
بازیگران: رناتو راسل
موسیقی: نینو روتا
فیلم‌بردار: رناتو دل فراته
تدوین‌گر: رولاندو بندتی
تاریخ‌های انتشار:  ۱۹۵۱ (۱۹۵۱)  
کشور: ایتالیا
زبان: ایتالیایی 
ناپلئون (ایتالیایی: Napoleone) یک فیلم کمدی ایتالیایی است که در سال ۱۹۵۱ میلادی منتشر شد.
بازیگران

رناتو راسل در نقش ناپلئون بناپارت
ماریزا مرلینی در نقش ژوزفین بوهارنه
کارلو نینچی در نقش یواخیم مورا
لیلیا سیلوی در نقش ماریا لوئیزا
پیترو توردی
سرجو توفانو
کورادو آنیچلی
ماریو سیلتی
لوریس جیتسی
میکرونیزه سازی

میکرونیزه کردن به فرایند کاهش اندازه متوسط قطر ذرات یک جامد گفته می‌شود. تکنیک های سنتی برای این کار متمرکز بر راهکارهای مکانیکی مانند آسیاب و خردایش می باشند اما تکنیک های مدرن از خواص مکانیکی سیالات فوق بحرانی استفاده می کنند و اصول حل پذیری را دستکاری می‌کنند.
واژه میکرونیزه سازی معمولاً به کاهش میانگین قطر ذرات تا اندازه میکرومتر اشاره دارد ، اما همچنین می تواند کاهش بیشتر در مقیاس نانومتر را نیز شامل شود. از کاربردهای این صنعت میتوان به تولید مواد شیمیایی فعال ، مواد تشکیل دهنده مواد غذایی و داروسازی اشاره کرد. همه این دسته بندی ها به منظور افزایش بازدهی و کارایی در محصول نهایی، نیاز به این دارند که تا ابعاد میکرو متر (ترجیحاً بین 1 تا 20 میکرون) ریز شوند.
روش های سنتی

تکنیک های میکرونیزه سازی سنتی برای کاهش اندازه ذرات از یک اصل فیزیک به نام اصطکاک بهره می برند. چنین روشهایی شامل آسیاب ، سنگ زنی و خردایش می شوند. در روش آسیاب، مواد در محفظه استوانه ای شکل ریخته می شوند و استوانه با دور بالایی می چرخد و مواد در اثر بخورد با یکدیگر و همچنین جداره سائیده و در نتیجه ریزتر می‌شوند.
روشهایی مانند خرد کردن و برش نیز برای کاهش اندازه ذرات متریال ها استفاده می شوند اما محصول نهایی سختر و تیزتری از این روش ها به دست می آید. (و به همین دلیل در مراحل اولیه فرایند میکرونیزه سازی استفاده می شوند). خرد کردن از ابزارهایی مانند چکش استفاده می کند تا مواد جامد را با استفاده از ضربه به ذرات کوچکتر خرد کند. برش با استفاده از پره های تیز برای برش قطعات جامد سخت به قطعات کوچک استفاده می‌شود.
تکنیک های مدرن

روشهای مدرن از سیالات فوق بحرانی در فرایند میکرونیزه سازی استفاده می کنند. در این روش از سیالات فوق بحرانی برای القای حالت [./Https://en.wikipedia.org/wiki/Supersaturation اشباع بیش از حد] استفاده می شود که منجر به رسوب تک تک ذرات می شود . تکنیک های بسیار کاربردی این دسته عبارتند از: فرایند RESS (گسترش سریع حلال های فوق بحرانی) ، روش SAS (ضد حلال فوق بحرانی) و روش PGSS (ذرات از محلول های اشباع شده با گاز). این تکنیک های مدرن امکان تنظیم بیشتر روند را فراهم می کنند. پارامترهایی مانند فشار نسبی ،دما و حرارت ، غلظت املاح و نسبت ضد حلال به حلال ، برای تنظیم خروجی متناسب با نیاز تولید کننده، متغیر است. روشهای سیال فوق بحرانی منجر به کنترل دقیق تر قطر ذرات ، توزیع اندازه ذرات و قوام مورفولوژی می شود.    به دلیل فشار نسبتاً کم درگیر در فرایند ، بسیاری از روشهای سیال فوق بحرانی می توانند مواد ترمولابیلی را در خود بگنجانند. تکنیک های مدرن شامل مواد شیمیایی تجدید پذیر ، غیر قابل اشتعال و غیر سمی هستند.
تکنیک های مدرن > RESS

در مورد RESS (Rapid Expansion of Solutions Supercritical) ، از مایعات فوق بحرانی برای حل کردن مواد جامد در حالت تحت فشار و دمای زیاد استفاده می شود ، به همین دلیل یک فاز فوق بحرانی همگن تشکیل می شود . پس از آن ، مخلوط از طریق نازل گسترش می یابد تا ذرات کوچکتر تشکیل شود. بلافاصله پس از خروج از نازل ، انبساط سریع اتفاق می افتد و فشار را کاهش می دهد.میزان فشار زیر فشار فوق بحرانی قرار خواهد گرفت و باعث می شود مایع فوق بحرانی - معمولاً دی اکسید کربن - به حالت گاز بازگردد. این تغییر فاز ، میزان حلالیت مخلوط را به شدت کاهش می دهد و باعث رسوب ذرات می شود.  هرچه زمان کمتری برای گسترش محلول و رسوب شدن محلول در نظر گرفته شود ، توزیع اندازه ذرات باریک تر خواهد بود. بارش یا میعان سریعتر نیز منجر به رسیدن به قطر ذرات کوچکتر می‌شود.
تکنیک های مدرن > SAS

در روش SAS (ضد حلال فوق بحرانی) ، ماده جامد در یک حلال آلی حل می شود. سپس مایعات فوق بحرانی به عنوان یک ضد حلال اضافه می شود که باعث کاهش حل پذیری سیستم می شود. در نتیجه ذراتی با قطر کوچک شکل می گیرد.  روش های مختلفی برای SAS وجود دارد که در هر کدام روش ورود مایعات فوق بحرانی به محلول آلی تفاوت دارند.
تکنیک های مدرن > PGSS

در روش PGSS (ذرات حاصل از محلول های اشباع شده با گاز) مواد جامد ذوب شده و مایع فوق بحرانی در آن حل می شود.  اما در این حالت حلال مجبور می شود از طریق نازل گسترش یابد و از این طریق نانو ذرات شکل می گیرند. روش PGSS این مزیت را دارد که به دلیل مایع فوق بحرانی، نقطه ذوب مواد جامد کاهش می یابد. بنابراین جامد در دمای پایین تر از دمای ذوب معمولی در فشار محیط ذوب می‌شود.
کاربردها

داروها و مواد اولیه تشکیل دهنده مواد غذایی از جمله صنایعی اصلی است که در آن از میکرونیزه کردن استفاده می شود. ذرات با قطر کاهش یافته سرعت حل پذیری بالاتری دارند و این امر باعث افزایش کارایی آن ها می شود.  به عنوان مثال پروژسترون را میتوان با تولید کریستال های بسیار کوچک پروژستون، میکرونیزه کرد.  پروژسترون میکرونیزه شده در آزمایشگاه،از گیاهان تولید می شود. برای استفاده به عنوان HRT ، درمان ناباروری ، درمان کمبود پروژسترون از جمله خونریزی ناکارآمد رحم در زنان یائسه ، در دسترس است. داروخانه های ترکیبی می توانند پروژسترون میکرونید شده را در قرص های زیر زبانی، کلاه های روغنی یا کرم های ترانس درمال ، تهیه کنند.  کراتین از دیگر داروهایی است که میکرونیزه می‌شود.
الیاس یالچینتاش

| الیاس یالچینتاش | الیاس یالچینتاش |
| --- | --- |
نام تولد: الیاس یالچینتاش
زاده: ۷ مارس ۱۹۸۹ ‏(۳۵ سال) ارزنجان، ترکیه
ژانر: پاپ
پیشه: خواننده، آهنگساز، ترانه‌سرا
ناشر(ان): شرکت موزیک دوغان
سازهای اصلی: سازهای اصلی
گیتار: گیتار
تحصیلات: دیپلم
علت سرشناسی: شرکت در مسابقه ایکس فاکتور
آلبوم پرآوازه: مه درونم
الیاس یالچینتاش (به ترکی استانبولی: İlyas Yalçıntaş) (زادهٔ ۷ مارس ۱۹۸۹ در ارزنجان، ترکیه) آهنگساز، خواننده و ترانه‌سرای ترکیه‌ای است. علت شهرت وی در ایران، ترانه های İçimdeki duman و Gel be gökyüzüm هستند.
کنسرت در ایران

الیاس یالچینتاش در تیرماه ۱۳۹۷ در جزیره کیش کنسرت برگزار کرد که حواشی بسیاری در پی داشت. به گزارش خبرگزاری آناتولی پس از کنسرت امل سایین، ارول اوگین و آژدا پکان در سال ۱۹۷۷ این نخستین بار بود که یک خوانندهٔ ترکیه‌ای در ایران کنسرت می‌گذاشت.
ترانه‌شناسی > آلبوم‌ها

مه درونم (۲۰۱۶) (به ترکی استانبولی: İçimdeki Duman)
ترانه‌شناسی > تک‌آهنگ‌ها

بیا ای آسمانم (۲۰۱۷) (به ترکی استانبولی: Gel Be Gökyüzüm)
هیچ (به همراه مسعود صادقلو) (۲۰۱۷)
باران (به ترکی استانبولی: Yağmur) (همراه آیتاچ کارت) (۲۰۱۸)
راه شهر (به ترکی استانبولی: Şehrin Yolu) (همراه فریده هلال آکین) (۲۰۱۸)
معما (۲۰۱۸) (به ترکی استانبولی: Bilmece)
تو کجایی (۲۰۱۹) (به ترکی استانبولی: Neredesin Sen)
جام ناپاک (۲۰۱۹) (به ترکی استانبولی: Kirli Kadeh)
وانمود کن (۲۰۱۹) (به ترکی استانبولی: Farzet)
خوبه خوبه (۲۰۲۰) (به ترکی استانبولی: Olur Olur)
دنیا برای تو (۲۰۲۰) (به ترکی استانبولی: Dünya Senin)
نقاب (به همراه فرزاد فرزین) (۲۰۲۲)
هرگز فراموش نکن (۲۰۲۳) (به ترکی استانبولی: Hiç unutma)
فیلم‌شناسی > شبکه نمایش خانگی

| سال | مجموعه | کارگردان | نقش | پلتفرم |
| --- | --- | --- | --- | --- |
| ۱۴۰۲ | بی تو میمیرم | عباس مرادیان |  |  |
:
جوایز

| سال | سازمان دهنده جایزه | دسته |
| --- | --- | --- |
| ۲۰۱۵ | ۴۲مین جوایز پروانهٔ طلایی | بهترین بازیگر سولویست |
| ۲۰۱۶ | ۳. جوایز مجلاتی مد بالا | بیشترین درخواست آهنگ سال (İncir) |
| ۲۰۱۶ | جوایز رسانه ای دانشگاه İstanbul Gelişim | بهترین آهنگ جلد (Nefes) |
کشتی در المپیک تابستانی ۱۹۹۶

کشتی در بازی‌های المپیک تابستانی ۱۹۹۶ نام رویداد ورزش کشتی در بازی‌های المپیک تابستانی بود که در سال ۱۹۹۶ برگزار شد.
مدال‌آوران > آزاد مردان

| 0 | 1 | 2 | 3 |
| --- | --- | --- | --- |
| رویداد | طلا | نقره | برنز |
| ۴۸ کیلوگرم | کیم ایل  کره شمالی | آرمن مکرتچیان  ارمنستان | الکسیس ویلا  کوبا |
| ۵۲ کیلوگرم | والنتین یوردانف  بلغارستان | نامیگ عبدالله‌یف  جمهوری آذربایجان | مائولن مامیروف  قزاقستان |
| ۵۷ کیلوگرم | کندال کراس  ایالات متحده آمریکا | گویوی سیسااوری  کانادا | ری یونگ-سام  کره شمالی |
| ۶۲ کیلوگرم | تام برندز  ایالات متحده آمریکا | جانگ جائه-سونگ  کره جنوبی | البروس تدیف  اوکراین |
| ۶۸ کیلوگرم | وادیم بوگیف  روسیه | تاونزند ساندرز  ایالات متحده آمریکا | زازا زازیروف  اوکراین |
| ۷۴ کیلوگرم | بووایسار سایتیف  روسیه | پارک جانگ سون  کره جنوبی | تاکویا اوتا  ژاپن |
| ۸۲ کیلوگرم | خادژیمراد ماگومدوف  روسیه | یانگ هیونگ مو  کره جنوبی | امیررضا خادم  ایران |
| ۹۰ کیلوگرم | رسول خادم  ایران | ماخاربک خادارتسف  روسیه | الدار کورتانیدزه  گرجستان |
| ۱۰۰ کیلوگرم | کرت انگل  ایالات متحده آمریکا | عباس جدیدی  ایران | آراوات سابیف  آلمان |
| ۱۳۰ کیلوگرم | محمود دمیر  ترکیه | الکسی مدودف  بلاروس | بروس بومگارتنر  ایالات متحده آمریکا |
مدال‌آوران > فرنگی مردان

| 0 | 1 | 2 | 3 |
| --- | --- | --- | --- |
| رویداد | طلا | نقره | برنز |
| ۴۸ کیلوگرم | سیم کوون-هو  کره جنوبی | الکساندر پاولوف  بلاروس | ظفر گولیف  روسیه |
| ۵۲ کیلوگرم | آرمن نازاریان  ارمنستان | براندون پلسون  ایالات متحده آمریکا | آندری کالاشنیکوف  اوکراین |
| ۵۷ کیلوگرم | یوری ملنیچنکو  قزاقستان | دنیس هال  ایالات متحده آمریکا | شنگ زتیان  چین |
| ۶۲ کیلوگرم | ووجیمیژ زاوادزکی  لهستان | خوان مارن  کوبا | مهمت عاکف پیریم  ترکیه |
| ۶۸ کیلوگرم | ریشارد ولنی  لهستان | گانی یالوز  فرانسه | الکساندر ترتیاکوف  روسیه |
| ۷۴ کیلوگرم | فیلیبرتو آسکوی  کوبا | مارکو آسل  فنلاند | یوزف تراچ  لهستان |
| ۸۲ کیلوگرم | حمزه یرلی‌کایا  ترکیه | توماس زندر  آلمان | والری سیلنت  بلاروس |
| ۹۰ کیلوگرم | ویاچسلاف اولینیک  اوکراین | یاتسک فافینسکی  لهستان | مایک بولمان  آلمان |
| ۱۰۰ کیلوگرم | آندژی ورونسکی  لهستان | سرگی لیشتوان  بلاروس | میکل لیونبرگ  سوئد |
| ۱۳۰ کیلوگرم | الکساندر کارلین  روسیه | مت غفاری  ایالات متحده آمریکا | سرگی موریکو  مولداوی |
جدول مدال‌ها

| 0 | 1 | 2 | 3 | 4 | 5 |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- |
|  رتبه  | کشور | طلا | نقره | برنز | مجموع |
| ۱ |  روسیه (RUS) | ۴ | ۱ | ۲ | ۷ |
| ۲ |  ایالات متحده آمریکا (USA) | ۳ | ۴ | ۱ | ۸ |
| ۳ |  لهستان (POL) | ۳ | ۱ | ۱ | ۵ |
| ۴ |  ترکیه (TUR) | ۲ | ۰ | ۱ | ۳ |
| ۵ |  کره جنوبی (KOR) | ۱ | ۳ | ۰ | ۴ |
| ۶ |  کوبا (CUB) | ۱ | ۱ | ۱ | ۳ |
| ۶ |  ایران (IRI) | ۱ | ۱ | ۱ | ۳ |
| ۸ |  ارمنستان (ARM) | ۱ | ۱ | ۰ | ۲ |
| ۹ |  اوکراین (UKR) | ۱ | ۰ | ۳ | ۴ |
| ۱۰ |  قزاقستان (KAZ) | ۱ | ۰ | ۱ | ۲ |
| ۱۰ |  کره شمالی (PRK) | ۱ | ۰ | ۱ | ۲ |
| ۱۲ |  بلغارستان (BUL) | ۱ | ۰ | ۰ | ۱ |
| ۱۳ |  بلاروس (BLR) | ۰ | ۳ | ۱ | ۴ |
| ۱۴ |  آلمان (GER) | ۰ | ۱ | ۲ | ۳ |
| ۱۵ |  جمهوری آذربایجان (AZE) | ۰ | ۱ | ۰ | ۱ |
| ۱۵ |  کانادا (CAN) | ۰ | ۱ | ۰ | ۱ |
| ۱۵ |  فنلاند (FIN) | ۰ | ۱ | ۰ | ۱ |
| ۱۵ |  فرانسه (FRA) | ۰ | ۱ | ۰ | ۱ |
| ۱۹ |  چین (CHN) | ۰ | ۰ | ۱ | ۱ |
| ۱۹ |  گرجستان (GEO) | ۰ | ۰ | ۱ | ۱ |
| ۱۹ |  ژاپن (JPN) | ۰ | ۰ | ۱ | ۱ |
| ۱۹ |  مولداوی (MDA) | ۰ | ۰ | ۱ | ۱ |
| ۱۹ |  سوئد (SWE) | ۰ | ۰ | ۱ | ۱ |
| مجموع | مجموع | ۲۰ | ۲۰ | ۲۰ | ۶۰ |
آنته‌آ

| 0 | 1 |
| --- | --- |
هنرمند: پارمیجانینو
سال: ۱۵۲۴–۱۵۲۷
مواد: نقاشی رنگ روغن
ابعاد: ۱۳۶ cm × ۸۶ cm (۵۴ اینچ × ۳۴ اینچ)
مکان: موزه کاپودیمونته، ناپل
آنته‌آ (به ایتالیایی: Antea) یا پرتره‌ای از یک زن جوان، اثر نقاش شیوه گرای ایتالیایی قرون وسطی جیرولامو فرانچسکو ماریا ماتزولا معروف به پارمیجانینو است. وی این تابلو را در ۱۵۲۴ میلادی خلق نموده‌است.
تابلوی مذکور هم‌اکنون در موزه ملی کاپودیمونته در ناپل ایتالیا نگهداری می‌گردد. این اثر به ابعاد ۸۶ در ۱۳۶ سانتی‌متر و به صورت رنگ روغن کار شده‌است.
این تابلو با نام آنته‌آ نیز شناخته می‌شود.
یک داستان عاشقانه

| یک داستان عاشقانه | یک داستان عاشقانه |
| --- | --- |
فیلمنامه‌نویس: آنتونیو لئون‌ویولا
موسیقی: فرانچسکو د مازی
فیلم‌بردار: گولیـِلمو مانکوری
تدوین‌گر: وینچنتسو توماسی
تاریخ‌های انتشار: ۱۹۶۹
مدت زمان: ۱۰۰ دقیقه
کشور: ایتالیا
زبان: ایتالیایی 
یک داستان عاشقانه (به ایتالیایی: Una storia d'amore) فیلمی ایتالیایی به کارگردانی میکله لوپو است که در سال ۱۹۶۹ منتشر شد.
بازیگران

آنا مافو
آلیشا براندت
جیجی بالیستا
کاترینا بوراتو
ادا فرونائو
ژاک ارلن
کلودی لانژ
مارچلا میکلانجلی
رناتو سیستی
بریل کانینگهام
پوپو د لوکا