stanford-oval/wikipedia huggingface dataset:
تغییر شکل (فیزیک)
کرنش

کرنش نشان دهنده جابجایی بین ذرات در بدنه نسبت به طول مرجع است. تغییر شکل یک جسم به شکل     x = F(X) بیان می‌شود، که X موقعیت مرجع نقاط مادی بدنه است. چنین معیاری بین حرکات صلب بدن (انتقال و چرخش) و تغییر شکل (اندازه) بدن تمایز قائل نمی‌شود. یک تغییر شکل دارای واحدهای طول است.
برای مثال می‌توانیم strain را تعریف کنیم. {\boldsymbol {\varepsilon }}\doteq {\cfrac {\partial }{\partial \mathbf {X} }}\left(\mathbf {x} -\mathbf {X} \right)={\boldsymbol {F}}'-{\boldsymbol {I}}در رابطه بالا، I ماتریس همانی است. کرنش‌ها بدون بعد هستند و معمولاً به صورت ده‌دهی، درصد یا به صورت قسمت در نماد (بخش در یکای سنجش) بیان می‌شوند. کرنش‌ها اندازه‌گیری می‌کنند که تغییر شکل داده‌ شده چقدر با تغییر شکل جسم صلب تفاوت دارد.
کرنش به طور کلی یک کمیت تانسوری است. بینش فیزیکی در مورد کرنش ها را می توان با مشاهده اینکه یک کرنش معین می تواند به اجزای عادی و برشی تجزیه شود، به دست آورد. مقدار کشش یا فشار در امتداد عناصر خط مادی یا الیاف‌ها، کرنش معمولی است، و میزان اعوجاج مرتبط با لغزش لایه‌های صفحه بر روی یکدیگر، کرنش برشی در یک جسم در حال تغییر شکل است. این تغییرات را می توان با ازدیاد طول، کوتاه شدن، یا تغییرات حجم، یا اعوجاج زاویه ای اعمال کرد.
در صورت افزایش طول خط ماده، کرنش معمولی را کرنش کششی و در غیر این صورت، اگر کاهش یا فشار در طول خط ماده ایجاد شود، به آن کرنش فشاری می گویند.
اندازه‌گیری‌های کرنش

بسته به میزان کرنش یا تغییر شکل موضعی، تحلیل تغییر شکل به سه نظریه تقسیم می‌شود:
نظریه کرنش محدود که نظریه کرنش بزرگ یا نظریه تغییر شکل بزرگ نیز نامیده می‌شود، به تغییر شکل‌هایی می‌پردازد، که در آن هر دو چرخش و کرنش خودسرانه بزرگ هستند.در این حالت، پیکربندی‌های تغییر شکل نیافته و تغییر شکل‌یافته، برای مواد مکانیک محیط‌های پیوسته به طور قابل‌توجهی متفاوت هستند و باید بین آنها تمایز واضحی قائل شد. این امر معمولاً در مورد الاستومرها، مواد تغییر شکل یافته پلاستیک و سایر مایعات و بافت نرم بیولوژیکی صادق است.
نظریه کرنش بینهایت کوچک، که به آن نظریه کرنش کوچک، نظریه تغییر شکل کوچک، نظریه جابجایی کوچک یا نظریه شیب جابجایی کوچک نیز گفته می‌شود، که در آن کرنش‌ها و چرخش‌ها هر دو کوچک هستند. در این حالت، پیکربندی‌های تغییر شکل نیافته و تغییر شکل یافته بدنه را می‌توان یکسان فرض کرد. نظریه کرنش بینهایت کوچک، در تجزیه و تحلیل تغییر شکل موادی که رفتار کشسانی دارند، مانند موادی که در کاربردهای مکانیکی و مهندسی عمران یافت می‌شوند، استفاده می‌شود، برای مثال بتن و فولاد.
تئوری جابجایی بزرگ یا چرخش بزرگ، که کرنش های کوچک اما چرخش ها و جابجایی های بزرگ را فرض می کند.
در هر یک از این نظریه‌ها، کرنش به طور متفاوتی تعریف می‌شود. کرنش مهندسی رایج‌ترین تعریفی است، که برای مواد مورد استفاده در مهندسی مکانیک و سازه به کار می‌رود، که در معرض تغییر شکل‌های بسیار کوچکی هستند. از سوی دیگر، برای برخی از مواد، به عنوان مثال، الاستومرها و پلیمرها، که در معرض تغییر شکل‌های بزرگ قرار می‌گیرند، تعریف مهندسی کرنش قابل اجرا نیست، به عنوان مثال، کرنش‌های مهندسی معمولی بیشتر از 1%. بنابراین تعاریف پیچیده‌تری از کرنش مورد نیاز است، مانند کشش، کرنش لگاریتمی، Green  strain و Almansi strain.
کرنش مهندسی

کرنش مهندسی که به عنوان کرنش کوشی (Cauchy strain) نیز شناخته می‌شود، به صورت نسبت تغییر شکل کل به بعد اولیه جسم مادی که نیرو بر آن اعمال می‌شود، بیان می‌شود. کرنش نرمال مهندسی یا کرنش کششی مهندسی یا کرنش اسمی e، مربوط به یک عنصر خط ماده یا فیبری که به صورت محوری بارگذاری شده است، به صورت تغییر طول ΔL در واحد طول L اصلی عنصر خط یا الیاف بیان می‌شود. اگر الیاف مواد کشیده شوند، کرنش طبیعی، مثبت و در صورت فشرده شدن منفی است. بنابراین، داریم: e={\frac {\Delta L}{L}}={\frac {l-L}{L}}e کرنش نرمال مهندسی است، L طول اصلی فیبر و l طول نهایی فیبر است. اندازه‌گیری کرنش اغلب در قسمت‌های در میلیون (per million) یا microstrains بیان می‌شود.
کرنش برشی واقعی به عنوان تغییر زاویه (بر حسب رادیان) بین دو عنصر خط مادی، که در ابتدا عمود بر یکدیگر در پیکربندی تغییر شکل نیافته یا اولیه هستند، تعریف می‌شود. کرنش برشی مهندسی به عنوان مماس آن زاویه تعریف می‌شود و برابر است با طول حداکثر تغییر شکل تقسیم بر طول عمود در صفحه اعمال نیرو، که گاهی اوقات محاسبه آن را آسان می‌کند.
نسبت کشش

نسبت کشش یا نسبت گسترش معیاری از کرنش کششی یا نرمال یک عنصر خط دیفرانسیل است، که می‌تواند در پیکربندی تغییر شکل نیافته یا پیکربندی تغییر شکل یافته تعریف شود. این پارامتر به عنوان نسبت بین طول نهایی l و طول اولیه L خط ماده تعریف می‌شود. \lambda ={\frac {l}{L}}نسبت گسترش تقریباً به کرنش مهندسی مربوط می شود. e={\frac {l-L}{L}}=\lambda -1این معادله بیانگر این است که کرنش نرمال صفر است، به طوری که وقتی کشش برابر با واحد است، تغییر شکلی وجود ندارد. نسبت کشش در تجزیه و تحلیل موادی استفاده می‌شود، که تغییر شکل‌های بزرگی را نشان می‌دهند، مانند الاستومرها، که می‌توانند نسبت کشش 3 یا 4 را قبل از شکست حفظ کنند. از سوی دیگر، مواد مهندسی سنتی، مانند بتن یا فولاد، در نسبت کشش بسیار کمتری شکست می‌خورند.
کرنش واقعی

کرنش لگاریتمی (ε) که به آن کرنش واقعی یا کرنش هنکی (Hencky strain) نیز می‌گویند. با در نظر گرفتن یک کرنش افزایشی (لودویک):
\delta \varepsilon ={\frac {\delta l}{l}}کرنش لگاریتمی با ادغام این کرنش افزایشی به دست می‌آید: {\begin{aligned}\int \delta \varepsilon &=\int _{L}^{l}{\frac {\delta l}{l}}\\\varepsilon &=\ln \left({\frac {l}{L}}\right)=\ln(\lambda )\\&=\ln(1+e)\\&=e-{\frac {e^{2}}{2}}+{\frac {e^{3}}{3}}-\cdots \end{aligned}}e کرنش مهندسی است. کرنش لگاریتمی اندازه گیری صحیح کرنش نهایی را زمانی که تغییر شکل در یک سری از افزایش‌ها انجام می‌شود، با در نظر گرفتن تأثیر مسیر کرنش ارائه می دهد.
کرنش گرین (Green strain)

مقالهٔ اصلی: نظریه کرنش محدود
کرنش گرین به صورت زیر تعیین می‌شود:
\varepsilon _{G}={\tfrac {1}{2}}\left({\frac {l^{2}-L^{2}}{L^{2}}}\right)={\tfrac {1}{2}}(\lambda ^{2}-1)کرنش آلمانسی (Almansi strain)
مقالهٔ اصلی: نظریه کرنش محدود
کرنش اویلر-آلمانسی به این صورت تعریف می‌شود:
\varepsilon _{E}={\tfrac {1}{2}}\left({\frac {l^{2}-L^{2}}{l^{2}}}\right)={\tfrac {1}{2}}\left(1-{\frac {1}{\lambda ^{2}}}\right)
کرنش گرین (Green strain) > کرنش نرمال و برشی

کرنش‌ها به دو دسته نرمال یا برشی طبقه‌بندی می‌شوند. یک کرنش عمودی، بر روی سطح یک المان عمود است و یک کرنش برشی موازی با سطح المان است. این تعاریف با تعاریف تنش نرمال و تنش برشی سازگار است.
کرنش گرین (Green strain) > کرنش نرمال و برشی > کرنش نرمال

برای یک ماده همسانگرد که از قانون هوک پیروی می‌کند، یک تنش عمودی، باعث کرنش عمودی می‌شود. کرنش‌های معمولی باعث اتساع می‌شوند.
عنصری مستطیلی دو بعدی، بینهایت کوچک، با ابعاد dx × dy را در نظر بگیرید که پس از تغییر شکل، به شکل لوزی در می‌آید. تغییر شکل با میدان جابجایی u توصیف می شود. از هندسه شکل مجاور داریم:
به‌علاوه، می‌توانید توضیح مختصری را نیز در پایین قاب اضافه کنید.
\mathrm {length} (AB)=dx
و همچنین:
{\begin{aligned}\mathrm {length} (ab)&={\sqrt {\left(dx+{\frac {\partial u_{x}}{\partial x}}dx\right)^{2}+\left({\frac {\partial u_{y}}{\partial x}}dx\right)^{2}}}\\&={\sqrt {dx^{2}\left(1+{\frac {\partial u_{x}}{\partial x}}\right)^{2}+dx^{2}\left({\frac {\partial u_{y}}{\partial x}}\right)^{2}}}\\&=dx~{\sqrt {\left(1+{\frac {\partial u_{x}}{\partial x}}\right)^{2}+\left({\frac {\partial u_{y}}{\partial x}}\right)^{2}}}\end{aligned}}
برای شیب های جابجایی بسیار کوچک، مربع های مشتق از  u_{y} و  u_{x}، ناچیز هستند و داریم:
\mathrm {length} (ab)\approx dx\left(1+{\frac {\partial u_{x}}{\partial x}}\right)=dx+{\frac {\partial u_{x}}{\partial x}}dxکرنش نرمال در جهت x برای عنصر مستطیلی به صورت زیر تعریف می‌شود:
\varepsilon _{x}={\frac {\text{extension}}{\text{original length}}}={\frac {\mathrm {length} (ab)-\mathrm {length} (AB)}{\mathrm {length} (AB)}}={\frac {\partial u_{x}}{\partial x}}
به طور مشابه، کرنش نرمال در جهت‌های y و z به صورت زیر تعریف می‌شود: \varepsilon _{y}={\frac {\partial u_{y}}{\partial y}}\quad ,\qquad \varepsilon _{z}={\frac {\partial u_{z}}{\partial z}}
کرنش گرین (Green strain) > کرنش نرمال و برشی > کرنش برشی

کرنش برشی مهندسی ( \gamma _{xy}) به عنوان تغییر زاویه بین خطوط AC و AB تعریف می‌شود. از این رو، \gamma _{xy}=\alpha +\beta از هندسه شکل، داریم: {\begin{aligned}\tan \alpha &={\frac {{\tfrac {\partial u_{y}}{\partial x}}dx}{dx+{\tfrac {\partial u_{x}}{\partial x}}dx}}={\frac {\tfrac {\partial u_{y}}{\partial x}}{1+{\tfrac {\partial u_{x}}{\partial x}}}}\\\tan \beta &={\frac {{\tfrac {\partial u_{x}}{\partial y}}dy}{dy+{\tfrac {\partial u_{y}}{\partial y}}dy}}={\frac {\tfrac {\partial u_{x}}{\partial y}}{1+{\tfrac {\partial u_{y}}{\partial y}}}}\end{aligned}}
برای شیب‌های جابجایی کوچک داریم: {\frac {\partial u_{x}}{\partial x}}\ll 1~;~~{\frac {\partial u_{y}}{\partial y}}\ll 1برای چرخش‌های کوچک، یعنی α و β که کوچکتر از 1 هستند، ما tan α ≈ α ،tan β ≈ β را داریم. از این رو،
\alpha \approx {\frac {\partial u_{y}}{\partial x}}~;~~\beta \approx {\frac {\partial u_{x}}{\partial y}}
بنابراین \gamma _{xy}=\alpha +\beta ={\frac {\partial u_{y}}{\partial x}}+{\frac {\partial u_{x}}{\partial y}}با مبادله x و y و ux و uy می‌توان نشان داد γxy = γyx.
به طور مشابه، برای صفحات yz و xz، ما داریم: \gamma _{yz}=\gamma _{zy}={\frac {\partial u_{y}}{\partial z}}+{\frac {\partial u_{z}}{\partial y}}\quad ,\qquad \gamma _{zx}=\gamma _{xz}={\frac {\partial u_{z}}{\partial x}}+{\frac {\partial u_{x}}{\partial z}}سپس اجزای کرنش برشی کششی تانسور کرنش بینهایت کوچک را می‌توان با استفاده از تعریف کرنش مهندسی، γ، بیان کرد.
{\underline {\underline {\boldsymbol {\varepsilon }}}}={\begin{bmatrix}\varepsilon _{xx}&\varepsilon _{xy}&\varepsilon _{xz}\\\varepsilon _{yx}&\varepsilon _{yy}&\varepsilon _{yz}\\\varepsilon _{zx}&\varepsilon _{zy}&\varepsilon _{zz}\\\end{bmatrix}}={\begin{bmatrix}\varepsilon _{xx}&{\tfrac {1}{2}}\gamma _{xy}&{\tfrac {1}{2}}\gamma _{xz}\\{\tfrac {1}{2}}\gamma _{yx}&\varepsilon _{yy}&{\tfrac {1}{2}}\gamma _{yz}\\{\tfrac {1}{2}}\gamma _{zx}&{\tfrac {1}{2}}\gamma _{zy}&\varepsilon _{zz}\\\end{bmatrix}}
کرنش گرین (Green strain) > تانسور متریک

مقالهٔ اصلی: نظریه کرنش محدود
یک میدان کرنش مرتبط با جابجایی، در هر نقطه، با تغییر در طول بردارهای مماس که نشان‌دهنده سرعت منحنی‌های پارامتری دلخواه از آن نقطه هستند، تعریف می‌شود. یک نتیجه هندسی اساسی، بر اساس عقیده فرشه (Fréchet)، بیان می‌کند، که اگر طول بردارهای مماس، بدیهیات و قانون متوازی‌الاضلاع را برآورده کنند، طول آن بردار جذر مقدار فرم درجه دوم آن است، که با فرمول پلاریزاسیون با یک نقشه دوخطی قطعی مثبت به نام تانسور متریک همراه است.
توضیح تغییر شکل

تغییر شکل تغییر در خواص متریک یک جسم پیوسته است، به این معنی که منحنی رسم شده در محل قرارگیری اولیه بدنه زمانی که به منحنی در مکان نهایی جابجا شود، طول خود را تغییر می‌دهد. اگر هیچ یک از منحنی‌ها تغییر طول ندهد، می‌گویند که یک جابجایی جسم صلب رخ داده است.
شناسایی یک پیکربندی مرجع یا حالت هندسی اولیه بدنه پیوسته که تمام پیکربندی‌های بعدی از آن ارجاع می‌شوند، راحت است. نیازی نیست که بدنه از پیکربندی مرجع پیروی کند. اغلب، پیکربندی در t = 0 به عنوان پیکربندی مرجع، κ0(B) در نظر گرفته می‌شود. پیکربندی در زمان فعلی t پیکربندی فعلی است.
رای تجزیه و تحلیل تغییر شکل، پیکربندی مرجع به عنوان پیکربندی تغییر شکل نیافته و پیکربندی فعلی به عنوان پیکربندی تغییر شکل یافته شناسایی می‌شود. علاوه بر این، هنگام تجزیه و تحلیل تغییر شکل، زمان در نظر گرفته نمی‌شود، بنابراین دنباله‌ای از پیکربندی‌ها بین پیکربندی‌های تغییر‌شکل‌ نیافته و تغییر شکل‌یافته هیچ اهمیتی ندارد.
اجزای Xi بردار موقعیت X یک ذره در پیکربندی مرجع، با توجه به سیستم مختصات مرجع، ماده یا مختصات مرجع نامیده می‌شوند. از طرف دیگر، اجزای xi بردار موقعیت x یک ذره در پیکربندی تغییر شکل یافته، با توجه به سیستم مختصات مکانی مرجع، مختصات فضایی نامیده می‌شوند.
دو روش برای تجزیه و تحلیل تغییر شکل یک پیوستار وجود دارد. یک توصیف بر حسب مختصات مادی یا ارجاعی انجام می‌شود که توصیف مادی یا توصیف لاگرانژی نامیده می‌شود. توصیف دوم تغییر شکل از نظر مختصات فضایی انجام می‌شود که توصیف فضایی یا توصیف اویلری نامیده می‌شود.
در هنگام تغییر شکل یک جسم پیوسته تداوم وجود دارد به این معنا که:
نقاط مادی که در هر لحظه یک منحنی بسته را تشکیل می‌دهند همیشه در هر زمان بعدی یک منحنی بسته را تشکیل می‌دهند.
نقاط مادی که در هر لحظه یک سطح بسته را تشکیل می‌دهند، همیشه در هر زمان بعدی یک سطح بسته را تشکیل می‌دهند و ماده درون سطح بسته همیشه درون آن باقی می‌ماند.
توضیح تغییر شکل > تغییر شکل آفین

اگر بتوان آن را با تبدیل آفین توصیف کرد، تغییر شکل را تغییر شکل آفین می‌نامند. چنین تبدیلی از یک تبدیل خطی (مانند چرخش، برش، گسترش و فشرده‌سازی) و یک انتقال جسم صلب تشکیل شده است. به تغییر شکل‌های آفین، تغییر شکل‌های همگن نیز می‌گویند.
بنابراین، یک تغییر شکل آفین شکل دارد. \mathbf {x} (\mathbf {X} ,t)={\boldsymbol {F}}(t)\cdot \mathbf {X} +\mathbf {c} (t)
که در آن x موقعیت یک نقطه در پیکربندی تغییر شکل یافته، X موقعیت در پیکربندی مرجع، t پارامتری شبیه زمان، F ترانسفورماتور خطی و c ترجمه است. در فرم ماتریسی، که در آن اجزاء بر اساس یک مبنای متعارف هستند.
{\begin{bmatrix}x_{1}(X_{1},X_{2},X_{3},t)\\x_{2}(X_{1},X_{2},X_{3},t)\\x_{3}(X_{1},X_{2},X_{3},t)\end{bmatrix}}={\begin{bmatrix}F_{11}(t)&F_{12}(t)&F_{13}(t)\\F_{21}(t)&F_{22}(t)&F_{23}(t)\\F_{31}(t)&F_{32}(t)&F_{33}(t)\end{bmatrix}}{\begin{bmatrix}X_{1}\\X_{2}\\X_{3}\end{bmatrix}}+{\begin{bmatrix}c_{1}(t)\\c_{2}(t)\\c_{3}(t)\end{bmatrix}}
اگر F = F(X,t) یا c = c(X,t) تغییر شکل فوق غیر آفین یا ناهمگن می‌شود.
توضیح تغییر شکل > حرکت بدنه‌ی صلب

حرکت جسم صلب یک تغییر شکل آفین خاص است، که شامل هیچ گونه برش، امتداد یا فشار نمی‌شود. ماتریس تبدیل F، تعامد مناسبی است، تا اجازه چرخش را بدهد اما بازتابی نداشته باشد.
یک حرکت بدنه صلب را می توان به صورت زیر توصیف کرد: \mathbf {x} (\mathbf {X} ,t)={\boldsymbol {Q}}(t)\cdot \mathbf {X} +\mathbf {c} (t)
به‌طوریکه {\boldsymbol {Q}}\cdot {\boldsymbol {Q}}^{T}={\boldsymbol {Q}}^{T}\cdot {\boldsymbol {Q}}={\boldsymbol {\mathit {1}}}
به بیان ماتریسی {\begin{bmatrix}x_{1}(X_{1},X_{2},X_{3},t)\\x_{2}(X_{1},X_{2},X_{3},t)\\x_{3}(X_{1},X_{2},X_{3},t)\end{bmatrix}}={\begin{bmatrix}Q_{11}(t)&Q_{12}(t)&Q_{13}(t)\\Q_{21}(t)&Q_{22}(t)&Q_{23}(t)\\Q_{31}(t)&Q_{32}(t)&Q_{33}(t)\end{bmatrix}}{\begin{bmatrix}X_{1}\\X_{2}\\X_{3}\end{bmatrix}}+{\begin{bmatrix}c_{1}(t)\\c_{2}(t)\\c_{3}(t)\end{bmatrix}}
تغییر شکل هندسی دو بعدی یک عنصر بینهایت کوچک
آدری تاتر

| آدری تاتر | آدری تاتر |
| --- | --- |
آدری تاتر  - آگوست ۱۹۴۵: آدری تاتر  - آگوست ۱۹۴۵
زادهٔ: ۲۰ دسامبر ۱۹۱۷
درگذشت: ۱۲ دسامبر ۲۰۱۳ (۹۵ سال)
ملیت: ایالات متحده آمریکا
سال‌های فعالیت: ۱۹۳۵–۱۹۸۷
آدری تاتر (انگلیسی: Audrey Totter؛ ۲۰ دسامبر ۱۹۱۷ – ۱۲ دسامبر ۲۰۱۳) هنرپیشه اهل ایالات متحده آمریکا بود.
فیلم‌شناسی

پستچی همیشه دو بار زنگ می‌زند (۱۹۴۶)
بانوی دریاچه (۱۹۴۷)
دیوار بلند (۱۹۴۷)
صحنه‌سازی (۱۹۴۹)
تنش (۱۹۵۰)
گلوله‌ای برای جوئی (۱۹۵۵)
نیروگاه هسته‌ای بروکدورف

| نیروگاه هسته‌ای بروکدورف | نیروگاه هسته‌ای بروکدورف |
| --- | --- |
Brokdorf Nuclear Power Plant: Brokdorf Nuclear Power Plant
fa (in English: Expected satiety): fa
کشور: Germany
مکان: بروکدورف، اشتاینبورگ (آلمان)
مختصات: ۵۳°۵۱′۰۳″ شمالی ۹°۲۰′۴۱″ شرقی﻿ / ﻿۵۳٫۸۵۰۸۳°شمالی ۹٫۳۴۴۷۲°شرقی﻿ / 53.85083; 9.34472
وضعیت: Operational
آغاز ساخت: ۱۹۷۵
تاریخ راه‌اندازی: October 14, 1986
تاریخ از کار افتادگی: ‏۳۱ دسامبر ۲۰۲۱‏
مالک(ـان): PreussenElektra (80%) واتنفال (۲۰٪)
گرداننده(ها): PreussenElektra
نیروگاه هسته‌ای: نیروگاه هسته‌ای
گونه رآکتور: رآکتور آب فشرده
تامین‌کننده رآکتور: زیمنس
منبع خنک‌کننده: رود البه
توان تولیدی: توان تولیدی
واحدهای عملیاتی: 1 x 1,440 MW
ساخت و مدل: زیمنس
ظرفیت نامی: ۱٬۴۴۰ مگاوات
ضریب ظرفیت: ۹۰٫۸٪
توان تولید سالانه: ۱۱٬۴۵۹ گیگاوات ساعت
پیوندهای بیرونی: پیوندهای بیرونی
وبگاه: www.preussenelektra.de/en/our-powerplants/kraftwerkbrokdorf.html
ویکی‌انبار:  پیوند به رسانه‌های موجود در ویکی‌انبار
[ویرایش در ویکی‌داده]: [ویرایش در ویکی‌داده]
نیروگاه هسته‌ای بروکدورف (به آلمانی: Kernkraftwerk Brokdorf) یک نیروگاه هسته‌ای در آلمان است که در بروکدورف واقع شده‌است.
ویرجین درینکس

| 0 | 1 |
| --- | --- |
نوع پیشین: شرکت تابعه
صنعت: صنعت غذایی
بنا نهاده: ۱۹۹۴ بریتانیا
از بین رفته: ۲۰۰۷
محصولات: کولا ودکا نوشابه انرژی‌زا
مالک: ویرجین کولا
ویرجین درینکس (انگلیسی: Virgin Drinks) شرکت نوشیدنی بریتانیایی است، که در سال ۱۹۹۴ تأسیس شد.
بلایشاروده

| بلایشاروده   | بلایشاروده   |
| --- | --- |
  نشان:   نشان
کشور: آلمان
ایالت: تورینگن
ناحیه: Nordhausen
حکومت: حکومت
 • شهردار: Frank Rostek (CDU)
مساحت: مساحت
 • کل: ۲۸٫۲۷ کیلومتر مربع (۱۰٫۹۲ مایل مربع)
ارتفاع: ۲۳۷ متر (۷۷۸ فوت)
جمعیت (۲۰۰۶-۱۲-۳۱): جمعیت (۲۰۰۶-۱۲-۳۱)
 • کل: ۷۰۶۲
 • تراکم: ۲۵۰/کیلومتر مربع (۶۵۰/مایل مربع)
منطقهٔ زمانی: CET/CEST (UTC+1/+2)
کدهای پستی: ۹۹۷۵۲
کدهای شماره‌گیری: ۰۳۶۳۳۸
پلاک خودرو: NDH
وبگاه: www.bleicherode.de
شهر بلایشارودهدر ایالت تورینگن در کشور آلمان واقع شده‌است.
پیتر گراهام (بازیکن فوتبال)

| اطلاعات شخصی | اطلاعات شخصی | اطلاعات شخصی | اطلاعات شخصی |
| --- | --- | --- | --- |
نام کامل:  Peter Graham
زادروز:  ۱۹ آوریل ۱۹۴۷ ‏(۷۷ سال)
پست:  مهاجم
باشگاه‌های حرفه‌ای*: باشگاه‌های حرفه‌ای*
| سال‌ها |  باشگاه‌ها |  بازی† |  (گل)† |
| – |  باشگاه فوتبال وورسبورو بریج اتلتیک |   |   |
| ۱۹۶۶–۱۹۷۰ |  باشگاه فوتبال بارنزلی |  ۱۹ |  (۱) |
| ۱۹۷۰ |  Halifax Town (قرضی) |  ۶ |  (۰) |
| ۱۹۷۰–۱۹۷۳ |  باشگاه فوتبال دارلینگتون |  ۱۱۹ |  (۴۳) |
| ۱۹۷۳–۱۹۷۸ |  باشگاه فوتبال لینکولن سیتی |  ۱۵۸ |  (۴۷) |
| ۱۹۷۸–۱۹۸۰ |  باشگاه فوتبال کمبریج یونایتد |  ۳۸ |  (۰) |
دوران مربیگری: دوران مربیگری
–:  باشگاه فوتبال نیومارکت تاون
 تعداد بازی‌ها و گل‌ها فقط مربوط به بازی‌های لیگ داخلی است. :  تعداد بازی‌ها و گل‌ها فقط مربوط به بازی‌های لیگ داخلی است. 
پیتر گراهام (انگلیسی: Peter Graham؛ زادهٔ ۱۹ آوریل ۱۹۴۷) بازیکن فوتبال اهل بریتانیا است.
از باشگاه‌هایی که در آن بازی کرده‌است می‌توان به باشگاه فوتبال کمبریج یونایتد، باشگاه فوتبال دارلینگتون، باشگاه فوتبال وورسبورو بریج اتلتیک، باشگاه فوتبال بارنزلی، و باشگاه فوتبال لینکولن سیتی اشاره کرد.
هاوانا سولان

| 0 | 1 | 2 | 3 |
| --- | --- | --- | --- |
 :  
اطلاعات شخصی: اطلاعات شخصی
نام کامل:  Havana Marguerite Solaun
زادروز:  ۲۳ فوریهٔ ۱۹۹۳ ‏(۳۱ سال)
زادگاه:  هنگ کنگ بریتانیا
قد:  1.75 m
پست:  هافبک
اطلاعات باشگاهی: اطلاعات باشگاهی
باشگاه کنونی:  North Carolina Courage
شمارهٔ پیراهن:  ۱۹
باشگاه‌های حرفه‌ای*: باشگاه‌های حرفه‌ای*
| سال‌ها |  باشگاه‌ها |  بازی† |  (گل)† |
| ۲۰۱۵–۲۰۱۶ |  باشگاه فوتبال رین |  ۴ |  (۱) |
| ۲۰۱۷–۲۰۱۸ |  واشینگتن اسپیریت |  ۳۷ |  (۵) |
| ۲۰۱۹ |  Klepp IL |  ۲۰ |  (۱۰) |
| ۲۰۲۰ |  Paris FC |  ۰ |  (۰) |
| ۲۰۲۰ |  Apollon Ladies |  ۰ |  (۰) |
| ۲۰۲۰– |  North Carolina Courage |  ۹ |  (۱) |
تیم ملی‡: تیم ملی‡
| ۲۰۰۹–۲۰۱۰ |  United States U17 |  ۵ |  (۳) |
| ۲۰۱۴–۲۰۱۶ |  تیم ملی فوتبال زیر ۲۳ سال زنان ایالات متحده آمریکا |  ۵ |  (۰) |
| ۲۰۱۹– |  تیم ملی فوتبال زنان جامائیکا |  ۹ |  (۲) |
 تعداد بازی‌ها و گل‌ها فقط مربوط به بازی‌های لیگ داخلی است و آمار به روز شده در تاریخ ۱۷ اوت ۲۰۱۹ (UTC).   ‡ آمار بازی‌ها و گل‌های ملی به‌روز شده در تاریخ ۱۸ ژوئن ۲۰۱۹:  تعداد بازی‌ها و گل‌ها فقط مربوط به بازی‌های لیگ داخلی است و آمار به روز شده در تاریخ ۱۷ اوت ۲۰۱۹ (UTC).   ‡ آمار بازی‌ها و گل‌های ملی به‌روز شده در تاریخ ۱۸ ژوئن ۲۰۱۹
هاوانا سولان (انگلیسی: Havana Solaun؛ زادهٔ ۲۳ فوریهٔ ۱۹۹۳) بازیکن فوتبال اهل جامائیکا است.
از باشگاه‌هایی که در آن بازی کرده‌است می‌توان به باشگاه فوتبال رین اشاره کرد.
وی همچنین در تیم‌های ملی فوتبال United States women's national under-17 soccer team، زیر ۲۳ سال زنان ایالات متحده آمریکا، و زنان جامائیکا بازی کرده‌است.
ستاره گیتی

| ستاره گیتی | ستاره گیتی |
| --- | --- |
نام‌های دیگر: Star of the Universe سه رنگ فانتزی – ستاره گیتی (سفید)
هانگول: 우주의 별이
هانجا: 宇宙의 별이
لاتین‌نویسی اصلاح‌شده: Uju-ui Byeoli
 :  
ژانر: عاشقانه فانتزی کمدی
نویسنده: کیم جی هیون
کارگردان: کیم جی هیون
بازیگران: سوهو جی وو
سازنده موسیقی متن: جونگ جی چان
کشور سازنده: کره جنوبی
زبان اصلی: کره‌ای
شمار قسمت‌ها: ۶ (ام‌بی‌سی) ۲۱ (ناور تی‌وی کست)
تولید: تولید
تهیه‌کنندهٔ اجرایی: کیم ته ووک
تهیه‌کننده: کیم هو جون
فیلم‌برداری: کیم سون چول
تدوین‌گر: بک کیونگ هوا
مدت: 30 دقیقه (ام‌بی‌سی) ۱۰ دقیقه (ناور تی‌وی کست)
پخش: پخش
شبکهٔ اصلی: ام‌بی‌سی ناور تی‌وی کست
انتشار اولیه: ۲۳ ژانویه ۲۰۱۷ (۲۰۱۷-01-۲۳) – ۱۰ فوریه ۲۰۱۷ (۲۰۱۷-02-۱۰)
انتشار: انتشار
نمایش‌های مشابه: سه رنگ فانتزی
ستاره گیتی (انگلیسی: The Universe's Star; کره‌ای: 우주의 별이) یک مجموعه تلویزیونی محصول کره جنوبی سال ۲۰۱۷ با بازی سوهو از گروه اکسو و جی وو است. این مجموعه یکی از بخش‌های سه‌گانه سه رنگ فانتزی تولیدشده توسط ام‌بی‌سی و ناور است. رنگ این درام سفید است و عشقی سرشار از زندگی (سبز) و ملکه حلقه (طلایی) پس از آن است. این مجموعه از ۲۳ ژانویه ۲۰۱۷ سه‌شنبه‌ها ساعت ۰۰:۰۰ (کی‌اس‌تی) از ناور تی‌وی کست و از ۲۶ ژانویه ۲۰۱۷، پنجشنبه‌ها ساعت ۲۳:۱۰ (کی‌اس‌تی) از ام‌بی‌سی پخش شد.
محوطه قونی

| محوطه قونی | محوطه قونی |
| --- | --- |
نام: محوطه قونی
کشور: ایران
شهرستان: شهرستان ارومیه
اطلاعات اثر: اطلاعات اثر
کاربری: محوطه
اطلاعات ثبتی: اطلاعات ثبتی
شمارهٔ ثبت: ۲۳۵۶۳
تاریخ ثبت ملی: ۲۵ آبان ۱۳۸۷
محوطه قونی مربوط به سدهٔ ۱۲–۱۱ ه.ق است و در شهرستان ارومیه، بخش صومای برادوست، دهستان برادوست، ۳ کیلومتری روستای خلیان واقع شده و این اثر در تاریخ ۲۵ آبان ۱۳۸۷ با شمارهٔ ثبت ۲۳۵۶۳ به‌عنوان یکی از آثار ملی ایران به ثبت رسیده است.
هالفتسدورپ

| هالفتسدورپ අලුත්කඩේ புதுக்கடை | هالفتسدورپ අලුත්කඩේ புதுக்கடை |
| --- | --- |
حومه شهر: حومه شهر
هالفتسدورپLocation in Central Colombo: هالفتسدورپLocation in Central Colombo
مختصات: ۶°۵۶′۳۳″ شمالی ۷۹°۵۱′۳۰″ شرقی﻿ / ﻿۶٫۹۴۲۵۰°شمالی ۷۹٫۸۵۸۳۳°شرقی﻿ / 6.94250; 79.85833: مختصات: ۶°۵۶′۳۳″ شمالی ۷۹°۵۱′۳۰″ شرقی﻿ / ﻿۶٫۹۴۲۵۰°شمالی ۷۹٫۸۵۸۳۳°شرقی﻿ / 6.94250; 79.85833
کشور: سری‌لانکا
استان: استان غربی، سری‌لانکا
ناحیه‌های سری‌لانکا: ناحیه کلمبو
منطقهٔ زمانی: یوتی‌سی +۵:۳۰ (منطقه زمانی)
کد پستی: ۰۱۲۰۰
هالفتسدورپ (به لاتین: Hulftsdorp) یک منطقهٔ مسکونی در سری‌لانکا است که در ناحیه کلمبو واقع شده‌است.
کمال سادانا

| کمال سادانا | کمال سادانا |
| --- | --- |
زادهٔ: ۲۱ اکتبر ۱۹۷۰ ‏(۵۳ سال) بمبئی، هند
ملیت: هندی
سال‌های فعالیت: ۱۹۹۰–۲۰۰۷   ۲۰۱۴-اکنون
همسر: لیزا جان
کمال سادانا (هندی: कमल सदाना؛ زادهٔ ۲۱ اکتبر ۱۹۷۰) بازیگر، تهیه‌کننده فیلم و کارگردان فیلم اهل هند است.
از فیلم‌ها یا برنامه‌های تلویزیونی که وی در آن نقش داشته‌است، می‌توان به بی‌خودی، همه ما دزد هستیم، غرش: ببرهای سونداربانس، رنگ و سی.آی.دی اشاره کرد.
تنها آرزوی من (امسال)

| «تنها آرزوی من (امسال)» | «تنها آرزوی من (امسال)» |
| --- | --- |
ضبط تبلیغاتی  بریتنی اسپیرز: ضبط تبلیغاتی  بریتنی اسپیرز
از آلبوم Platinum Christmas: از آلبوم Platinum Christmas
تاریخ پخش: ۱۴ نوامبر ۲۰۰۰
تاریخ ضبط: ۲۰۰۰
ژانر: موسیقی کریسمس تین پاپ
زمان: ۴:۱۵
ناشر: جایو رکوردز
ترانه‌نویس(ها): Brian Kierulf Britney Spears Josh Schwartz
تهیه‌کننده(ها): Brian Kierulf
تنها آرزوی من (انگلیسی: My Only Wish) یک ترانه تین پاپ کریسمسی از خواننده آمریکایی بریتنی اسپیرز می باشد. این ترانه در بین بهترین آهنگ های جدول بیلبورد در تعطیلات ۲۰۰۰ قرار گرفته است.
تنها استثناء

| تنها استثنا | تنها استثنا |
| --- | --- |
آلبوم بهترین‌ها از پارامور : آلبوم بهترین‌ها از پارامور 
انتشار: ۱۷ فوریه ۲۰۱۰
ژانر: پاپ راک، سافت راک
مدت: ۴:۲۷
ناشر: Fueled by Ramen
«تنها استثنا» آلبومی از پارامور است که در سال ۲۰۱۰ میلادی منتشر شد.
دارتلو

| دارتلو დართლო | دارتلو დართლო |
| --- | --- |
روستا: روستا
دارتلوLocation of Dartlo: دارتلوLocation of Dartlo
مختصات: ۴۲°۲۶′۲۲″ شمالی ۴۵°۳۴′۵۲″ شرقی﻿ / ﻿۴۲٫۴۳۹۴۴°شمالی ۴۵٫۵۸۱۱۱°شرقی﻿ / 42.43944; 45.58111: مختصات: ۴۲°۲۶′۲۲″ شمالی ۴۵°۳۴′۵۲″ شرقی﻿ / ﻿۴۲٫۴۳۹۴۴°شمالی ۴۵٫۵۸۱۱۱°شرقی﻿ / 42.43944; 45.58111
کشور:  گرجستان
استان: کاختی
شهرداری: شهر اخمتا
ارتفاع: ۲۰۰۰ متر (۷۰۰۰ فوت)
جمعیت (۲۰۱۴): جمعیت (۲۰۱۴)
 • کل: ۰
منطقهٔ زمانی: یوتی‌سی +۴ (Georgian Time)
دارتلو (به لاتین: Dartlo) یک منطقهٔ مسکونی در گرجستان است که در شهر اخمتا واقع شده‌است. دارتلو ۰ نفر جمعیت دارد و ۲٬۰۰۰ متر بالاتر از سطح دریا واقع شده‌است.
سانتا انچیتا دو مونته سینای

| 0 | 1 |
| --- | --- |
پیشینه: پیشینه
مالک: 
آب‌اندازی::  ۱۳ دسامبر ۱۵۱۲
آغاز کار::  ۱۳ دسامبر ۱۵۲۰
مشخصات اصلی: مشخصات اصلی
درازا::  38 m
پهنا::  13 m
آبخور::  4-4,5 m
سانتا انچیتا دو مونته سینای (به انگلیسی: Santa Catarina do Monte Sinai) یک کشتی است که طول آن 38 m می‌باشد.
محاصره دوبروونیک

محاصره دوبروونیک (کرواتی: Opsada Dubrovnika) یک درگیری نظامی میان ارتش مردمی یوگسلاو و نیروهای کرووات در دفاع از شهر دوبروونیک و اطراف آن در جریان جنگ استقلال کرواسی بود.
هاوانا (فیلم)

| هاوانا | هاوانا |
| --- | --- |
کارگردان: سیدنی پولاک
تهیه‌کننده: سیدنی پولاک ریچارد راث
نویسنده: Judith Rascoe David Rayfiel
بازیگران: رابرت ردفورد لنا اولین رائول هولیا آلن آرکین توماس میلیان آنتونی پلنا دانیال دیویس  مارک رایدل ریچارد پورتنو
موسیقی: دیو گروسین
فیلم‌بردار: اوون رویزمن
تدوین‌گر: فردریک استاینکمپ ویلیام استاینکمپ
توزیع‌کننده: یونیورسال استودیوز
تاریخ‌های انتشار:  ۱۴ دسامبر ۱۹۹۰ (۱۹۹۰-۱۲-۱۴)  
مدت زمان: ۱۴۰ دقیقه
کشور: آمریکا
زبان: انگلیسی 
هزینهٔ فیلم: ۴۰ میلیون دلار
فروش گیشه: ۹٬۲۴۳٬۱۴۰ دلار
هاوانا (انگلیسی: Havana) فیلمی در ژانر رمانتیک به کارگردانی سیدنی پولاک است که در سال ۱۹۹۰ منتشر شد.
بازیگران

رابرت ردفورد
لنا اولین
رائول هولیا
آلن آرکین
توماس میلیان
آنتونی پلنا
دانیال دیویس
مارک رایدل
ریچارد پورتنو