stanford-oval/wikipedia huggingface dataset:
لیزر آبشار کوانتومی
انتقال بین نواری و بین زیرنواری

درون یک توده کریستال نیمه رسانا، الکترون‌ها می‌توانند دارای حالتی در یکی از دو نوار انرژی پیوسته باشند: نوار ظرفیت که الکترون‌های کم انرژی حجم زیادی از آن را اشغال کرده‌اند، و نوار رسانش که الکترون‌های پرانرژی بخش‌های پراکنده‌ای از آن را اشغال کرده‌اند. این دو نوار انرژی توسط یک نوار ممنوعه انرژی از هم جدا شده‌اند که در آن اجازه حضور هیچ حالتی از الکترون نیست. دیودهای لیزری نیمه رسانای معمول، با تابش یک فوتون در زمانی که یک الکترون پرانرژی در نوار رسانش با یک حفره در نوار ظرفیت بازترکیب می‌شود، نور تولید می‌کنند. بنابراین، انرژی فوتون و در نتیجه طول موج تابش دیود لیزری توسط نوار ممنوعه سیستم مورد استفاده تعیین می‌شود.
اما QCL از مواد توده‌ای (bulk) نیمه رسانا در منطقه فعال نوری خود استفاده نمی‌کند، بلکه QCL از یک سری تناوبی لایه‌های باریک از مواد مختلف تشکیل شده که با هم تشکیل یک ابرشبکه می‌دهند. ابرشبکه سبب ایجاد یک پتانسیل الکتریکی متغیر در طول دستگاه می‌شود که بدین معناست که احتمال اشغال موقعیت‌های مختلف توسط الکترون‌ها در طول دستگاه متغیر است. به این حالت محدودسازی چاه کوانتوم چندگانه یک بعدی گفته می‌شود که سبب جدا شدن نوار انرژی‌های مجاز به تعدادی زیرنوار الکترونیک گسسته می‌شود. با طراحی مناسب ضخامت لایه‌ها، امکان آن وجود دارد که وارون سازی جمعیتی را که مورد نیاز برای تابش لیزر است، بین دو زیرنوار در سیستم مهندسی کرد. از آنجا که موقعیت سطوح انرژی در سیستم در درجه اول توسط ضخامت لایه و نه جنس ماده تعیین می‌شود، امکان آن وجود دارد که طول موج QCLها را در یک دامنه گسترده در یک سیستم ماده یکسان تنظیم کرد.
به علاوه، در دیودهای لیزری نیمه رسانا، الکترون‌ها و حفره‌ها پس از بازترکیب در نوار باندی خنثی می‌شوند و دیگر نمی‌توانند نقشی در تولید فوتون بازی کنند. اما در QCL تک قطبی، به محض اینکه یک الکترون دچار انتقال بین زیرنواری شد و فوتونی را در یک پریود ابرشبکه تابش کرد، می‌تواند به پریود بعدی ساختار تونل بزند و فوتون دیگری تابش کند. این روند که یک الکترون با پیمودن مسیر در ساختار QCL سبب تابش چندین فوتون می‌شود، وجه تسمیه‌ای برای لفظ آبشاری است و بازده کوانتومی بزرگتر از یک را امکان‌پذیر می‌سازد که موجب توان خروجی بالاتری نسبت به دیودهای لیزری نیمه رسانا می‌شود.
اساس کار > معادلات نرخ

QCLها معمولاً بر اساس یک سیستم سه سطحی هستند. با فرض اینکه تشکیل توابع موج، فرایند سریعتری نسبت به جداسازی بین حالت‌ها است، می‌توان جواب‌های مستقل از زمان معادله اشرودینگر را به کار بست و سیستم را با استفاده از معادلات نرخ مدلسازی کرد. هر زیرنوار شامل تعدادی الکترون  n_{i} (که  i اندیس زیرنوار است) می‌باشد که بین حالت‌هایی با طول عمر  \tau _{if} (نقطه مقابل نرخ متوسط پراکنش بین زیرنواری  W_{if})) در حال پراکنش هستند که  i و  f اندیس هاس زیرنوار اولیه و نهایی هستند. با فرض اینکه هیچ زیرنوار دیگری اشغال نشده‌است، معادلات نرخ برای لیزرهای سه سطحی به صورت زیر است:
در حالت پایدار، مشتقات زمانی برابر صفر هستند و  I_{\mathrm {in} }=I_{\mathrm {out} }=I. بنابراین معادله کلی الکترون‌ها در زیرنوار i از سیستم Nسطحی بدین صورت است:
با فرض اینکه می‌توان از فرایندهای جذب صرف نظر کرد (i.e.  {\frac {n_{1}}{\tau _{12}}}={\frac {n_{2}}{\tau _{23}}}=0، که در دماهای پایین معتبر است)، از معادله نرخ دوم رابطه زیر به دست می‌آید:
بنابراین اگر  \tau _{32}>\tau _{21} (i.e.  W_{21}>W_{32}) آنگاه  n_{3}>n_{2} و یک وارون سازی جمعیتی وجود دارد. نسبت جمعیتی به صورت زیر تعریف می‌شود:
اگر همه N معادلات نرخ حالت پایدار را با هم جمع کنیم، سمت راست معادله صفر می‌شود، بدین معنا که سیستم فرومعین است و فقط می‌توان جمعیت نسبی هر زیرنوار را تعیین کرد. اگر کل چگالی ورق حامل‌ها  N_{\mathrm {2D} } در سیستم نیز معلوم باشد، آنگاه جمعیت مطلق حامل‌ها در هر زیرنوار را می‌توان از رابطه زیر به دست‌آورد:
به عنوان یک تقریب، می‌توان فرض کرد که تمام حامل‌ها در سیستم مجهز به آلایش هستند. اگر گونهٔ آلایش شده دارای انرژی یونیزاسیون قابل صرفنظر کردن باشد، آنگاه  N_{\mathrm {2D} } تقریباً برابر با چگالی آلایش است.
اساس کار > طراحی محیط فعال

نرخ پراکنش با طراحی مناسب ضخامت لایه‌ها در ابرشبکه که تعیین‌کننده توابع موج الکترون زیرنوارها هستند، تنظیم می‌شود. نرخ پراکنش بین دو زیرنوار به شدت وابسته به همپوشانی توابع موج و فاصله انرژی بین زیرنوارها است. شکل روبرو نشان دهنده توابع موج در یک منطقه فعال QCL دارای سه چاه کوانتوم (3QW) و انژکتور است.
به منظور کاهش  W_{32}، همپوشانی سطوح بالایی و پایینی لیزر کاهش پیدا می‌کند. این کار معمولاً از طریق طراحی ضخامت لایه‌ها انجام می‌شود، بدین صورت که سطح بالایی لیزر بیشتر در چاه سمت چپ منطقه فعال 3QW قرار داده می‌شود، در حالی که تابع موج سطح پایینی لیزر بیشتر در چاه‌های مرکزی و سمت راست قرار داده می‌شود. این به عنوان یک انتقال قطری شناخته می‌شود. انتقال قائم انتقالی است که در آن سطح بالایی لیزر بیشتر در چاه‌های مرکزی و سمت راست قرار داده می‌شود. این کار همپوشانی و در نتیجه  W_{32} را افزایش می‌دهد که سبب کاهش وارون سازی جمعیتی می‌شود ولی قدرت انتقال تابشی و در نتیجه گین را افزایش می‌دهد.
برای افزایش  W_{21}، توابع موج سطح پایینی لیزر و سطح زمین طوری طراحی می‌شوند که همپوشانی خوبی داشته باشند، و برای افزایش بیشتر  W_{21} فاصله بندی انرژی بین زیرنوارها طوری طراحی می‌شود که برابر با انرژی فونون طولی نوری (LO) باشد (تقریباً 36 meV در GaAs)، به گونه‌ای که پراکنش تشدیدشده فونون – الکترون LO بتواند به سرعت سطح پایینی لیزر را خالی از جمعیت کند.
مهندسی ماده

نخستین QCL در سیستم ماده InGaAs/InAlAs با شبکه متناظر با یک زیرلایه InP ساخته شد. این سیستم ماده خاص دارای آفست نوار رسانش (عمق چاه کوانتوم) 520mev است. این دستگاه‌های بر مبنای InP به سطوح بالایی از عملکرد در دامنه میانی مادون قرمز رسیده‌اند که به تابش موج پیوسته با توان بالا و بالای دمای اناق دست یافته‌اند.
در ۱۹۹۸، QCLهای GaAs/AlGaAs توسط Sirtori et al. نشان داده شدند که ثابت کرد مفهوم QC محدود به یک سیستم ماده نیست. این سیستم ماده دارای عمق چاه کوانتوم متغیر وابسته به میزان آلومینیوم موجود در حائل‌ها می‌باشد. هر چند QCLهای بر مبنای GaAs در مادون قرمز میانی به عملکرد QCLهای بر مبنای InP نمی‌رسند، اما این QCLها در ناحیه تراهرتز طیف فرکانسی عملکرد بسیار موفقی نمایش داده‌اند.
محدودیت طول موج کوتاه QCLها توسط عمق چاه کوانتوم تعیین می‌شود، و اخیراً QCLهایی در سیستم‌های ماده‌ای با چاه‌های خیلی عمیق تولید شده‌اند تا به تابش طول موج‌های کوتاه دست یابند. سیستم ماده InGaAs/AlAsSb دارای چاه‌های کوانتومی به عمق 1.6ev می‌باشد که برای ساخت QCLهایی با تابش در 3μm استفاده شده‌اند. QCLهای InAs/AlSb دارای چاه‌های کوانتومی به عمق 2.1ev هستند و تابش الکترونیکی در طول موج‌هایی به کوتاهی 2.5μm از آن‌ها دیده شده‌است.
همچنین QCLها می‌توانند امکان عملیات لیزری را در موادی که قبلاً دارای خواص ضعیف نوری شناخته می‌شدند، فراهم کند. مواد نوار ممنوعه غیرمستقیم مانند سیلیکون دارای حداقل انرژی الکترون و حفره در مقادیر تکانه مختلف هستند. برای انتقال نوری بین نواری، حامل‌ها از طریق یک فرایند آرام پراکنش میانی، تکانه را تغییر می‌دهند که سبب کاهش فراوان شدت تابش نوری می‌شود. اما انتقال نوری بین زیرنواری، مستقل از تکانه نسبی مینیمم نوار رسانش و نوار ظرفیت است، و پیشنهادهای تئوری برای تابشگرهای کوانتومی Si/SiGe ارائه شده‌است.
طول موج‌های تابشی

در حال حاضر QCLها طول موج‌هایی در بازه 2.75μm تا 250 را پوشش می‌دهند (و با به کارگیری یک میدان مغناطیسی تا 355μm را نیز پوشش می‌دهند).
موجبرهای نوری

نخستین گام در پردازش ماده گین آبشاری کوانتوم برای ساخت یک دستگاه تابشگر مفید، محدود کردن محیط گین در یک موجبر نوری است. این کار سبب می‌شود که نور تابش شده به یک پرتو هم خط هدایت شود و امکان آن را فراهم می‌کند که تشدیدکننده لیزری ساخته شود به طوری که نور بتواند به محیط گین به صورت کوپل بازگردد.
استفاده از دو نوع موجبر نوری رایج است. موجبر لبه دار با حک کردن ترانشه‌هایی موازی در ماده گین آبشاری کوانتوم ساخته می‌شود تا نوار ایزوله‌ای از ماده QC که معمولاً دارای عرض حدود 10μm هستند و چندین میلی‌متر طول دارند، ایجاد شود. معمولاً یک ماده دی الکتریک در ترانشه‌ها قرار داده می‌شود تا جریان تزریق شده را به سمت لبه هدایت کند، همچنین کل لبه معمولاً با طلا پوشش داده می‌شود تا اتصال الکتریکی برقرار کند و به خروج گرما از لبه در زمان تولید نور کمک کند. نور از انتهاهای برآمده موجبر تابش می‌کند که ناحیه فعال آن معمولاً ابعادی در حد تنها چند میکرومتر دارد.
نوع دوم موجبر یک ساختار ناهمگون مدفون است. در اینجا هم ماده QC حکاکی می‌شود تا یک لبه ایزوله تولید شود. اما در اینجا ماده نیمه رسانای جدید بر روی لبه رشد می‌کند. تغییر ضریب رسانایی بین ماده QC و ماده رشدیافته برای ایجاد یک موجبر کافی است. ماده دی الکتریک هم بر روی ماده رشدیافته دور لبه QC قرار داده می‌شود تا جریان تزریقی را به محیط گین QC هدایت کند. موجبرهای ساختار ناهمگون مدفون در خروج گرما از ناحیه فعال QC در هنگام تولید نور کارآ هستند.
انواع لیزر

هر چند محیط گین آبشاری کوانتوم را می‌توان برای تولید نور ناهمدوس در یک پیکربندی ابردرخشان به کار برد، اما این محیط معمولاً در ترکیب با یک حفره نوری استفاده می‌شود تا تشکیل لیزر دهد.
انواع لیزر > لیزرهای fabry-Perot

این نوع لیزر ساده‌ترین لیزر آبشاری کوانتوم است. ابتدا یک موجبر نوری از ماده آبشاری کوانتوم ساخته می‌شود تا تشکیل محیط گین را بدهد. سپس دو انتهای دستگاه نیمه رسانای کریستالی شکافته می‌شوند تا تشکیل دو آینه موازی در هر یک از دو انتهای موجبر دهند و در نتیجه تشکیل یک تشدیدکننده Fabry-Perot دهند. انعکاس پذیری باقی‌مانده در سطوح شکافته شده از سطح برخورد نیمه رسانا به هوا برای ایجاد یک تشدیدکننده کافی است. لیزرهای آبشاری کوانتوم fabry-Perot قابلیت تولید توان‌های بالا را دارند، اما معمولاً در جریان‌های بالا دارای چند مُد هستند. معمولاً می‌توان طول موج را با تغییر دمای دستگاه QC تغییر داد.
لیزرهای فیدبک توزیعی

لیزر آبشاری کوانتوم فیدبک توزیعی (DFB) شبیه لیزر Fabry-Perot است با این تفاوت که یک بازتابنده توزیعی Bragg (DBR) در بالای موجبر نصب شده‌است تا اجازه ندهد که طول موجی غیر از طول موج دلخواه تابش شود. این امر سبب تک مد شدن لیزر حتی در جریان‌های بالاتر می‌شود. لیزرهای DFB را عمدتاً می‌توان با تغییر دما تنظیم کرد، هر چند که یک نوع جالب دیگر از تنظیم را می‌توان با پالس زدن لیزر DFB انجام داد. در این حالت، طول موج لیزر در طول پالس به سرعت دچار تغییر فرکانس می‌شود که موجب اسکن سریع یک ناحیه طیفی می‌شود.
لیزرهای فیدبک توزیعی > لیزرهای حفره خارجی

در لیزر آبشاری کوانتوم حفره خارجی (EC)، دستگاه آبشاری کوانتوم به عنوان یک محیط گین لیزری عمل می‌کند. یکی یا هر دوی سطوح موجبر دارای یک پوشش ضد بازتاب هستند که عمل حفره نوری سطوح شکافته را خنثی می‌کند. سپس آینه‌ها به شکل خارجی نسبت به دستگاه QC قرار می‌گیرند تا حفره نوری را بسازند.
اگر یک المان انتخاب‌کننده فرکانس در حفره خارجی موجود باشد، می‌توان تابش لیزری را به یک طول موج واحد تقلیل داد و حتی تابش را تنظیم کرد. برای مثال، توری‌های پراش برای ساخت یک لیزر قابل تنظیم که بتواند بالای ۱۵ درصد طول موج مرکزی خود را تنظیم کند، به کار رفته‌اند.
رشد

لایه‌های متناوب دو نیمه رسانای مختلف که ساختار ناهمگون کوانتومی را تشکیل می‌دهند، ممکن است با استفاده از روش‌های مختلفی مثل برآرایی باریکه مولکولی (MBE) یا برآرایی بخار فلز-آلی (MOVPE) که به لایه نشانی بخار شیمیایی فلز-آلی (MOCVD) نیز شهرت دارد، به یک زیرلایه رشد پیدا کنند.
کاربردها

لیزرهای آبشاری کوانتوم فیدبک توزیعی (DFB) نخستین بار در سال ۲۰۰۴، و لیزرهای آبشاری کوانتومی حفره خارجی با قابلیت تنظیم بالا در سال ۲۰۰۶ تجاری سازی شدند. توان نوری خروجی بالا، دامنه تنظیم و عملکرد در دمای اتاق، QCLها را برای کاربردهای طیف‌سنجی مانند سنجش از دور گازها و آلاینده‌های محیطی در اتمسفر و امنیت کشوری مناسب کرده‌است. این لیزرها در نهایت می‌توانند برای کنترل ناوگان حمل و نقل در شرایط قابلیت دید پایین، رادارهای جلوگیری از تصادفات، کنترل فرایندهای صنعتی و تشخیص پزشکی مثل آنالیزورهای تنفس به کار روند. همچنین از QCLها برای مطالعه شیمی پلاسما استفاده می‌شود.
دامنه دینامیکی وسیع QCLها، حساسیت بالا و عملکرد ایمن به همراه اعتمادپذیری بالا می‌تواند به راحتی بر بسیاری از موانع تکنولوژیکی موجود در تکنولوژی‌های فعلی در این بازارها غلبه کند. در صورت استفاده در سیستم‌های چندلیزری، طیف‌سنجی درون پالسی QCL پوشش طیفی پهم باندی را ارائه می‌دهد که بالقوه می‌توانند برای شناسایی و کمیت سنجی مولکول‌های سنگین پیچیده همچون مولکول‌های موجود در مواد سمی، منفجره و دارویی به کار روند.
تابش غیر هدایت شده QCL در پنجره اتمسفری 3μm تا 5 می‌تواند به عنوان گزینه ارزان تری در مقایسه با فیبر نوری به منظور دسترسی به اینترنت با سرعت بالا در مناطق ساختمانی مورد استفاده قرار گیرد.
فانتزی

بازی ویدئویی Star citizen (شهروند ستاره) که هنوز به بازار نیامده است، لیزرهای آبشاری کوانتوم حفره خارجی را به عنوان سلاح‌هایی پرقدرت تصویر می‌کند.
در ساختارهای آبشاری کوانتومی، الکترون ها تحت انتقال زیرنواری، فوتون ساطع می کنند. الکترون ها با تونل زنی به تناوب بعدی می روند و پروسه تولید فوتون تکرار می شود.
فقیع

| فقیع الفقیع | فقیع الفقیع |
| --- | --- |
روستا: روستا
کشور:  سوریه
استان: استان ادلب
منطقه: منطقه معره نعمان
ناحیه: ناحیه کفرنبل
جیش‌الفتح: جیش‌الفتح
جمعیت (۲۰۰۴): جمعیت (۲۰۰۴)
 • کل: ۱۰۱۵
منطقهٔ زمانی: یوتی‌سی +۲ (زمان اروپای شرقی)
 • تابستانی (DST): یوتی‌سی +۳ (ساعت تابستانی اروپای شرقی)
City Qrya Pcode: C4052
فقیع (به عربی: الفقیع) یک روستا در سوریه است که در ناحیه کفرنبل واقع شده‌است. فقیع ۱٬۰۱۵ نفر جمعیت دارد.
ماسی، میشیگان

| ماسی، میشیگان | ماسی، میشیگان |
| --- | --- |
Civil township: Civil township
ماسی، میشیگان: ماسی، میشیگان
موقعیت ماسی، میشیگان در نقشه: موقعیت ماسی، میشیگان در نقشه
Mussey TownshipLocation within the state of Michigan: Mussey TownshipLocation within the state of Michigan
مختصات: ۴۳°۰۰′۴۸″ شمالی ۸۲°۵۵′۴۱″ غربی﻿ / ﻿۴۳٫۰۱۳۳۳°شمالی ۸۲٫۹۲۸۰۶°غربی﻿ / 43.01333; -82.92806: مختصات: ۴۳°۰۰′۴۸″ شمالی ۸۲°۵۵′۴۱″ غربی﻿ / ﻿۴۳٫۰۱۳۳۳°شمالی ۸۲٫۹۲۸۰۶°غربی﻿ / 43.01333; -82.92806
کشور: United States
ایالت آمریکا: میشیگان
County: شهرستان سنت کلیر، میشیگان
حکومت: حکومت
 • Supervisor: Mark Lauwers
مساحت: مساحت
 • کل: ۳۶٫۰ مایل مربع (۹۳٫۲ کیلومتر مربع)
 • خشکی: ۳۶٫۰ مایل مربع (۹۳٫۲ کیلومتر مربع)
 • آب: ۰٫۰ مایل مربع (۰٫۰ کیلومتر مربع)
ارتفاع: ۸۲۷ فوت (۲۵۲ متر)
جمعیت (سرشماری ۲۰۱۰ ایالات متحده آمریکا): جمعیت (سرشماری ۲۰۱۰ ایالات متحده آمریکا)
 • کل: ۴٬۲۰۶
 • تراکم: ۱۱۶٫۸/مایل مربع (۴۵٫۱/کیلومتر مربع)
منطقهٔ زمانی: یوتی‌سی -۵ (منطقه زمانی شرقی)
 • تابستانی (DST): یوتی‌سی -۴ (EDT)
زیپ‌کد: 48014
کد منطقه: 810
استاندارد پردازش اطلاعات فدرال: 26-56380
سامانه اطلاعات نام‌های جغرافیایی feature ID: 1626786
وبگاه: Official website
ماسی (به انگلیسی: Mussey Township) یک منطقهٔ مسکونی در ایالات متحده آمریکا است که در شهرستان سنت کلیر، میشیگان واقع شده‌است.
 ماسی ۹۳٫۲ کیلومتر مربع مساحت و ۴٬۲۰۶ نفر جمعیت دارد و ۲۵۲ متر بالاتر از سطح دریا واقع شده‌است.
قانون اساسی ایالت واشینگتن

صفحه‌ای از قانون اساسی در سال ۱۸۸۹
قانون اساسی ایالت واشینگتن سندی است که ساختار و عملکرد دولت ایالت واشینگتن را توصیف می‌کند. قانون اساسی به عنوان قانون قلمرو واشینگتن برای اخذ ایالت شدن در سال ۱۸۸۹ به تصویب رسید. قانون اساسی قبلی نیز در سال ۱۸۷۸ تهیه و نوشته شده بود، اما هرگز به‌طور رسمی تصویب نشد.
قانون اساسی ۱۸۷۸

در سال ۱۸۷۷ اورنج جاکوبز، نماینده قلمرو واشینگتن در کنگره ایالات متحده، درخواست اقدامی را کرد که به واشینگتن اجازه می‌داد به محض تدوین قانون اساسی ایالتی و تصویب آن توسط رأی دهندگان، به ایالت تبدیل شود. در همان زمان، مصوبه ای از سوی مجلس قانونگذاری منطقه ای واشینگتن برای تشکیل یک کنوانسیون قانون اساسی به تصویب رسید. بدون انتظار برای اقدام کنگره، رای‌دهندگان واشینگتن پانزده نماینده را انتخاب کردند که در ژوئن و ژوئیه ۱۸۷۸ در والا والا گرد هم آمدند و پیش نویس قانون اساسی را تهیه کردند.
شهروندان این قلمرو را در نوامبر ۱۸۷۸ قانون اساسی را با ۶۵۳۷ رای موافق و ۳۲۳۶ رای مخالف تصویب کردند. با این حال، کنگره ایالات متحده آمریکا لایحه ایالتی که توسط اورنچ جیکوبز ارائه شده بود را تصویب نکرد. نماینده بعدی منطقه واشینگتن، توماس اچ. برنتز، همچنین نتوانست لایحه ایالتی را با قانون اساسی ۱۸۷۸ تصویب کند. لایحه‌های بعدی ایالتی قانون اساسی ۱۸۷۸ را کنار گذاشت و در عوض خواستار تشکیل یک کنوانسیون قانون اساسی ایالتی شد.
قانون اساسی ۱۸۸۹

در دسامبر ۱۸۸۸، کنگره قانونی را ارائه کرد تا واشینگتن، داکوتای شمالی، داکوتای جنوبی و مونتانا را به ایالت تبدیل کند. از جمله الزامات دیگر در قانون توانمندسازی ۱۸۸۹، کنگره از هر ایالت آینده خواست تا یک قانون اساسی ایالتی را پیش نویس و تصویب کند.
انتخاباتی برای انتخاب ۷۵ نماینده برای تنظیم قانون اساسی ایالت واشینگتن برگزار شد. نمایندگان منتخب در ۴ ژوئیه ۱۸۸۹ در ساختمان کنگره سرزمینی در المپیا گرد هم آمدند و در طول تابستان برای پیش نویسی قانون اساسی که پایه و اساس همهٔ قوانین آینده واشینگتن را تشکیل می‌داد، تلاش کردند. در ۲۳ اوت ۱۸۸۹، کنوانسیون کار خود را به پایان رساند. مایلز سی مور، آخرین فرماندار قلمرو واشینگتن، خواستار برگزاری انتخاباتی در ۱ اکتبر ۱۸۸۹ برای تصویب قانون اساسی ایالت و انتخاب سیاست‌مداران دولت جدید ایالتی شد. با ۴۰۱۵۲ رای موافق در مقابل ۱۱۸۷۹ قانون اساسی ایالت واشینگتن تصویب شد.
حوض‌انبار سرده

| حوض‌انبار سرده | حوض‌انبار سرده |
| --- | --- |
نام: حوض‌انبار سرده
کشور: ایران
استان: استان خراسان رضوی
شهرستان: خواف
اطلاعات اثر: اطلاعات اثر
کاربری: حوض‌انبار
دیرینگی: دوره صفوی
دورهٔ ساخت اثر: دوره صفوی
اطلاعات ثبتی: اطلاعات ثبتی
شمارهٔ ثبت: ۱۳۲۱۲
تاریخ ثبت ملی: ۲۲ مرداد ۱۳۸۴
حوض انبار سرده مربوط به دوره صفوی است و در خواف، خیابان خواجه یار، فرعی سمت راست واقع شده و این اثر در تاریخ ۲۲ مرداد ۱۳۸۴ با شمارهٔ ثبت ۱۳۲۱۲ به‌عنوان یکی از آثار ملی ایران به ثبت رسیده است.
فهرست دیدارهای والیبال ایران و برزیل

| 0 | 1 |
| --- | --- |
نام‌های دیگر: تاریخچه بازیهای ایران و برزیل
تیم‌های درگیر:  تیم ملی ایران  تیم ملی برزیل
نخستین دیدار: ایران ۰–۳ برزیل ۲۳ نوامبر ۱۹۹۱
دیدار پایانی: ایران ۰–۳ برزیل ۲۴ ژوئن ۲۰۲۲
پخش: شبکه سه
آمار رقابت‌ها: آمار رقابت‌ها
۱۹: ۱۹
تیم ملی ایران و تیم ملی برزیل تاکنون ۱۹ بار در مقابل یکدیگر قرار گرفته‌اند. حاصل این دیدارها، ۳ برد برای ایران و ۱۶ برد برای برزیل می‌باشد.
اولین بازی

اولین بازی بین این دو تیم در تاریخ ۲۳ نوامبر در شهر توکیو در جام جهانی ۱۹۹۱ برگزار شد که با نتیجه سه بر صفر به سود برزیل به پایان رسید.
فهرست کلی بازیها

| # | تیم | نتیجه بازی | تیم | عنوان مسابقات |
| --- | --- | --- | --- | --- |
| ۱ |  ایران | ۰–۳ |  برزیل | جام جهانی ۱۹۹۱ |
| ۲ |  ایران | ۱–۳ |  برزیل | جام بزرگ قهرمانان جهان ۲۰۰۹ |
| ۳ |  ایران | ۰–۳ |  برزیل | جام جهانی ۲۰۱۱ |
| ۴ |  ایران | ۱–۳ |  برزیل | جام بزرگ قهرمانان جهان ۲۰۱۳ |
| ۵ |  ایران | ۲–۳ |  برزیل | لیگ جهانی ۲۰۱۴ |
| ۶ |  ایران | ۳–۰ |  برزیل | لیگ جهانی ۲۰۱۴ |
| ۷ |  ایران | ۳–۲ |  برزیل | لیگ جهانی ۲۰۱۴ |
| ۸ |  ایران | ۲–۳ |  برزیل | لیگ جهانی ۲۰۱۴ |
| ۹ |  ایران | ۳–۱ |  برزیل | لیگ جهانی ۲۰۱۴ |
| ۱۰ |  ایران | ۰–۳ |  برزیل | لیگ جهانی ۲۰۱۶ |
| ۱۱ |  ایران | ۱–۳ |  برزیل | لیگ جهانی ۲۰۱۶ |
| ۱۲ |  ایران | ۱–۳ |  برزیل | لیگ جهانی ۲۰۱۷ |
| ۱۳ |  ایران | ۰–۳ |  برزیل | جام بزرگ قهرمانان جهان ۲۰۱۷ |
| ۱۴ |  ایران | ۲–۳ |  برزیل | لیگ ملت‌ها ۲۰۱۸ |
| ۱۵ |  ایران | ۲–۳ |  برزیل | لیگ ملت‌ها ۲۰۱۹ |
| ۱۶ |  ایران | ۲–۳ |  برزیل | لیگ ملت‌ها ۲۰۱۹ |
| ۱۷ |  ایران | ۱–۳ |  برزیل | جام جهانی ۲۰۱۹ |
| ۱۸ |  ایران | ۱–۳ |  برزیل | لیگ ملت‌ها ۲۰۲۱ |
 ایران:۳ برد /  برزیل:۱۶ برد:  ایران:۳ برد /  برزیل:۱۶ برد
۱۹ رویارویی آخرین دیدار دو تیم ایران و برزیل در لیگ ملت ها ۲۰۲۲ که با باخت ۳ بر ۰ ایران در مقابل برزیل همراه شد.
فلزهای دیرگداز

| H> Li.Na.K.Rb.Cs.Fr. .  |  > Be.Mg.Ca.Sr.Ba.Ra. .  |  >  . .Sc.Y.La.Ac.*.** |  >  . . . .*.**.Ce.Th |  >  . .Ti.Zr.Hf.Rf.Pr.Pa |  >  . .V.Nb.Ta.Db.Nd.U |  >  . .Cr.Mo.W.Sg.Pm.Np |  >  . .Mn.Tc.Re.Bh.Sm.Pu |  >  . .Fe.Ru.Os.Hs.Eu.Am |  >  . .Co.Rh.Ir.Mt.Gd.Cm |  >  . .Ni.Pd.Pt.Ds.Tb.Bk |  >  . .Cu.Ag.Au.Rg.Dy.Cf |  >  . .Zn.Cd.Hg.Cn.Ho.Es |  > B.Al.Ga.In.Tl.Uut.Er.Fm |  > C.Si.Ge.Sn.Pb.Fl.Tm.Md |  > N.P.As.Sb.Bi.Uup.Yb.No |  > O.S.Se.Te.Po.Lv.Lu.Lr |  > F.Cl.Br.I.At.Uus.. | He> Ne.Ar.Kr.Xe.Rn.Uuo.. |  |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- |
|   فلزهای دیرگداز |   فلزهای دیرگداز |   فلزهای دیرگداز |   فلزهای دیرگداز |   فلزهای دیرگداز |   فلزهای دیرگداز |   فلزهای دیرگداز |   فلزهای دیرگداز |   فلزهای دیرگداز |   فلزهای دیرگداز |   فلزهای دیرگداز |   فلزهای دیرگداز |   فلزهای دیرگداز |   فلزهای دیرگداز |   فلزهای دیرگداز |   فلزهای دیرگداز |   فلزهای دیرگداز |   فلزهای دیرگداز |   فلزهای دیرگداز |  |
|   دیگر فلزهای دیرگداز |   دیگر فلزهای دیرگداز |   دیگر فلزهای دیرگداز |   دیگر فلزهای دیرگداز |   دیگر فلزهای دیرگداز |   دیگر فلزهای دیرگداز |   دیگر فلزهای دیرگداز |   دیگر فلزهای دیرگداز |   دیگر فلزهای دیرگداز |   دیگر فلزهای دیرگداز |   دیگر فلزهای دیرگداز |   دیگر فلزهای دیرگداز |   دیگر فلزهای دیرگداز |   دیگر فلزهای دیرگداز |   دیگر فلزهای دیرگداز |   دیگر فلزهای دیرگداز |   دیگر فلزهای دیرگداز |   دیگر فلزهای دیرگداز |   دیگر فلزهای دیرگداز |  |
فلزهای دیرگداز به دسته‌ای از فلزها گفته می‌شود که در برابر گرما و سایش بسیار سرسخت‌اند. این عبارت بیشتر در زمینهٔ دانش مواد، فلزشناسی و بحث‌های مهندسی کاربرد دارد. ویژگی‌های لازم برای پیوستن یک عنصر به این گروه متفاوت است اما طبق پذیرفته‌ترین تعریف، پنج عنصر از جدول تناوبی به عنوان فلز دیرگداز شناخته می‌شوند که دوتای آن‌ها عبارتند از نیوبیم و مولیبدن از دورهٔ پنجم جدول و سه تای دیگر عبارتند از: تانتال، تنگستن و رنیوم هرسه از دورهٔ ششم جدول. این پنج عنصر در برخی ویژگی‌ها یکسان اند برای نمونه همگی نقطهٔ ذوب بالای ۲۰۰۰ درجهٔ سانتیگراد دارند، سختی آن‌ها در دمای اتاق بسیار بالا است و همگی چگالی نسبتاً بالایی دارند. داشتن نقطهٔ ذوب بالا در بحث فلزشناسی پودر، یا انتخاب روش مناسب برای ساخت و تولید قطعات فلزی، بسیار با اهمیت است. برای نمونه در گزیدن جنس قالب، فلزهای کار در دمای بالا و واکنش‌های شیمیایی قالب و فضای پیرامون با فلز بسیار اثرگذار است. معمولاً به دلیل دمای ذوب بالا، فلزهای دیرگداز، در برابر خزش از خود پایداری نشان می‌دهند.
تعریف

کلیدی‌ترین ویژگی در تعریف فلزهای دیرگداز، داشتن دمای ذوب بسیار بالا است. یک تعریف دمای ذوب ۲۲۰۰ °C را در نظر گرفته و تعریفی دیگر که گسترهٔ بیشتری را دربر می‌گیرد، دمای ذوب ۱۸۵۰ °C را معیار دانسته است اما در هر دوی این معیارها، هر پنج عنصر نیوبیم، مولیبدن، تانتال، تنگستن و رنیوم جای دارند. در تعریف دوم، ۹ عنصر دیگر تیتانیم، وانادیم، کروم، زیرکونیم، هافنیم، روتنیم، اسمیم و ایریدیم هم این معیار را پوشش می‌دهند. عنصرهای فرااورانیم (عنصرهای بالای اورانیم) که همگی ناپایدارند و در زمین به صورت طبیعی یافت نمی‌شوند و تکنسیم هرگز جزو دستهٔ فلزهای دیرگداز دانسته نمی‌شوند.
ویژگی‌ها > فیزیکی

| نام | نیوبیم | مولیبدن | تانتال | تنگستن | رنیوم |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- |
| دمای ذوب | ۲۷۵۰ K (۲۴۷۷ °C) | ۲۸۹۶ K (۲۶۲۳ °C) | ۳۲۹۰ K (۳۰۱۷ °C) | ۳۶۹۵ K (۳۴۲۲ °C) | ۳۴۵۹ K (۳۱۸۶ °C) |
| دمای جوش | ۵۰۱۷ K (۴۷۴۴ °C) | ۴۹۱۲ K (۴۶۳۹ °C) | ۵۷۳۱ K (۵۴۵۸ °C) | ۵۸۲۸ K (۵۵۵۵ °C) | ۵۸۶۹  K (۵۵۹۶ °C) |
| چگالی | ۸٫۵۷ g·cm−۳ | ۱۰٫۲۸ g·cm−۳ | ۱۶٫۶۹ g·cm−۳ | ۱۹٫۲۵ g·cm−۳ | ۲۱٫۰۲ g·cm−۳ |
| مدول یانگ | ۱۰۵ GPa | ۳۲۹ GPa | ۱۸۶ GPa | ۴۱۱ GPa | ۴۶۳ GPa |
| سختی ویکرز | ۱۳۲۰ MPa | ۱۵۳۰ MPa | ۸۷۳ MPa | ۳۴۳۰ MPa | ۲۴۵۰ MPa |
دمای ذوب فلزهای دیرگداز از همهٔ عنصرها به جز کربن، اوسمیم و ایریدیم بالاتر است. دمای ذوب این فلزها تعیین‌کننده اصلی کاربرد آن‌ها است. همهٔ این فلزها از دستگاه بلوری مکعبی برخوردارند به جز رنیم که دستگاه بلوری شش وجهی دارد. ویژگی‌های فیزیکی این عنصرها بسیار متفاوت است چون هر یک از آن یک گروه جدول تناوبی است.
سرسختی دربرابر خزش توانایی مهم فلزهای دیرگداز است. در فلزها، خزش با نقطهٔ ذوب مرتبط است برای نمونه در آلیاژهای آلومینیم خزش از دمای ۲۰۰ °C آغاز می‌شود درحالی که در فلزهای دیرگداز از دمای بالای ۱۵۰۰ °C خزش داریم. این پایداری آن‌ها در برابر تغییر شکل در دمای بالا باعث می‌شود تا در کاربردهایی که نیروهای بزرگ در دمای بالا وارد می‌شود مانند موتور جت یا ابزارهای به کاررفته در آهنگری مورد نیاز باشند.
ویژگی‌ها > شیمیایی

ویژگی‌های شیمیایی این عنصرها گوناگون است چون آن‌ها در مجموع به سه گروه از جدول تعلق دارند اما همگی نسبتاً در برابر اسیدها پایدارند. این فلزها به آسانی اکسید می‌شوند اما این واکنش در یک حجم از فلز، با کاهش سرعت روبرو است چون پس از اکسیدشدن یک لایه از اکسید فلزی پایدار بر سطح فلز پدید می‌آید اما این در رنیوم چنین نیست چون اکسید این ماده، فرار است بنابراین در دمای بالا پایداری آن در برابر یورش اکسیژن خوب نیست چون لایهٔ اکسید فلزی خیلی زود از دست می‌رود و بخار می‌شود.
کاربرد

فلزهای دیرگداز در نورپردازی، ابزارها، روان‌سازها، به عنوان آسان‌گر در بدست آوردن نرخ واکنش هسته‌ای در رآکتورها و به دلیل ویژگی‌های الکتریکی شان کاربرد دارند. ابزارهای این فلزها به دلیل نقطهٔ ذوب بالایشان هرگز به کمک قالب بندی و ذوب کردن ساخته نمی‌شوند بلکه در فرایند متالورژی پودر درست می‌شوند به این ترتیب که پودر خالص این ماده فشرده می‌شود و با کمک جریان برق به آن حرارت داده می‌شود سپس با نورد سرد به آن شکل داده می‌شود و به صورت سیم، شمش، میلگرد و برگه در می‌آید.
رشته باریکی از فلز تنگستن که در لامپ های رشته ای مورد استفاده قرار می گیرد.
معبد خورشید (رم)

معبد خورشید (انگلیسی: Temple of the Sun) معبدی در کمپیوس آگریپائه در رم بود. این معبد در ۲۵ دسامبر ۲۷۴، توسط امپراتور اورلیان به سول اینویکتوس تقدیم شد و هزینه آن از غنایم حاصل از مبارزات او علیه پالمیرا تأمین شده بود. این چهارمین معبد وقف شده به خدا در روم بود - سه معبد دیگر در سیرکوس ماکسیموس، در تپه کویرینال و در تراسته‌وره بودند. اگر هنوز در قرن چهارم مورد استفاده قرار می‌گرفت، در طول آزار و اذیت مشرکان در اواخر امپراتوری روم بسته شد.
اعتقاد بر این است که معبد قبلاً در قرن ششم ویران شده بود، زیرا ظاهراً هشت ستون پورفیری آن در مقطعی به قسطنطنیه فرستاده شد تا در ساخت یا بازسازی ایا صوفیه در دوران سلطنت امپراتور ژوستینین یکم استفاده شود.