stanford-oval/wikipedia huggingface dataset:
نیروی لورنتس
تاریخچه

اولین تلاش‌ها برای تشریح کمّی نیروی الکترومغناطیسی در اواسط قرن ۱۸ بود که پیشنهادی بر نیروی وارد بر قطب‌های مغناطیسی بود. این کار توسط جان توبیاس مایر و دیگران در ۱۷۶۰ و اجسام باردار الکتریکی توسط هنری کاوندیش در ۱۷۶۲ که قانون عکس مجذور فاصله پیروی می‌کند البته در هیچ‌کدام از این در مورد اثبات‌های تجربی کامل نشدند و تا ۱۷۸۴ تا زمانی که شارل آگوستن دو کولن با استفاده از یک تعادل پیچ خوردگی فنری توانست نشان دهد که روش‌های اثبات تجربی این مسئله درست هستند. کمی بعد در ۱۸۲۰ اورستد نشان داد که عقربهٔ مغناطیسی به اعمال ولتاژ و جریان عکس‌العمل نشان می‌دهد. در همان نسل آندره-ماری آمپر توانست رابطهٔ بین نیرو با زاویهٔ نا مشخص بین دو المان جریان را پیدا کند. در تمام این توصیفات نیرو به عنوان ویژگی خاص از یک المان در فاصلهٔ مشخص از میدان الکتریکی مغناطیسی بیان می‌شد.
اولین بیان نوین از مفهوم میدان الکتریکی و مغناطیسی در نظریهٔ مایکل فاراده خود را نشان داد به ویژه نظریهٔ او راجع به خطوط نیرو و بعدها توصیف ریاضی کامل این نظریه توسط لرد کلوین و جیمز کلارک ماکسول ارائه شد.
ماکسول با معادلاتش راهی برای رابطهٔ بین نیروی لورنتس و میدان الکتریکی پیدا کرد. اگرچه در آن زمان کسی درک نمی‌کرد که الکتریسته شامل حرکت بارهای الکتریکی نیز می‌شود؛ و اینکه حرکت این بارهای الکتریکی باعث ایجاد میدان مغناطیسی می‌شود. هنری رولند در ۱۸۷۵ نشان داد که بارهای متحرک الکتریکی مانند سیم حامل جریان، میدان مغناطیسی ایجاد می‌کنند. در همان زمان بود که تامسون سعی می‌کرد با استفاده از نتایج معادلات ماکسول نیروی وارد شده (وارده) از طرف میدان مغناطیسی را بر بار الکتریکی اجسام متحرک به عنوان یک ویژگی خارجی اثبات کند. در توجیه رفتار الکترومغناطیسی در پرتوهای کاتدی تامسون مقاله‌ای در ۱۸۸۱ چاپ کرد و در آن نیروی وارد بر بار از طرف میدان خارجی را با رابطهٔ زیر به دست آورد.
تامسون به یک فرمول درست رسید. اما به دلیل برخی اشتباهات در محاسبه و توصیف نادرست جریان جابه‌جایی یکای اشتباهی برای فرمول به دست آورد. الیور هِویساید تعریف جدیدی از بردار ارائه داد و از آن‌ها در معادلات ماکسول استفاده کرد و در نسل‌های ۱۸۸۵ و ۱۸۸۹ رابط تامسون را تصحیح کرد و به شکل درست معادلات رسید و نهایتاً در ۱۸۹۲ هنریک لورنتس توانست رابطهٔ کلی نیرو را که هم شامل میدان الکتریکی و هم شامل میدان مغناطیسی بود بیاید. لورنتس معادلات ماکسول در رابطه بالاتر و رسانایی صرف نظر کرد و در عوض میان ماده واتر شفاف قائل شد و توانست معادلات ماکسول را در مقیاس میکروسکوپیک بیان کند.
با استفاده از مدل هویساید از معادلات ماکسول برای اتر ساکن و استفاده از مکانیک لاگرانژی لورنتس به نرم صحیح و کامل نیرو رسید و نام خود را ثبت کرد.
اهمیت نیروی لورنتس

در حالی که معادلات مدرن ماکسول نشان می‌دهند که چگونه بار و اجسام باردار در مقابل میدان‌های مغناطیسی و الکتریکی رفتار می‌کنند. قانون نیروی لورنتس این تصویر ذهنی را بر بار این بیان که بار متحرک q در مقابل میدان مغناطیسی قرار دارد، تکمیل می‌کند.
قانون نیروی لورنتس اثرات میدان‌های B, E را بر یک بار نقطه‌ای بیان می‌کند اما همانند نیروهای الکترومغناطیسی همهٔ تصویر را نشان نمی‌دهد بارها اغلب به نیروهای دیگری تبدیل می‌شوند به‌طور برجسته، جاذبه و نیروی هسته‌ای بنابراین معادلات ماکسول جدا از سایر قوانین فیزیک قرار نمی‌گیرد اما با آن‌ها با بار و چگالی جریان پیوند می‌خورد. واکنش یک ذره به باردار به نیروی لورنتس یک جنبه و تولید B, E توسط جریان و بار جنبهٔ دیگر قضیه است.
در مواد واقعی نیروی لورنتس برای توصیف رفتار بار کافی نیست نه در توصیف نیروها و نه حتی در محاسبه. قسمت‌های باردار در ماده به‌طور متوسط به B, E واکنش نشان می‌دهند و حتی آنها را تولید نیز می‌کنند. معادلات پیچیده‌تر باید زمان و فاصلهٔ بین بارها را نیز محاسبه کنند، مانند معادلات بولتزمن یا معادلات فوکر، پلانک یا معادلات ناویِر استوکس. همچنین مغناطیس شاره‌ها دینامیک سیالات و همچنین تحولات ستاره‌ای که کل فیزیک به علت سر و کار داشتن با این مفاهیم تغییر کرده است.
اگر چه ممکن است عده‌ای این تئوری‌ها را ترتیبی برای واقعیت یا اجسام بزرگ بدانند اما با یک نگاه عمیق‌تر می‌توان به این نکته پی برد که بررسی ذرات باعث به وجود آمدن نیروهایی جاذبه یا نیروی هسته‌ای یا به وجود آمدن شرایط مرزی می‌شود و این مختص الکترومغناطیس نیست بلکه شامل تمام قسمت‌ها می‌شود.
نیروی لورنتس توصیفی برای B, E

در بسیاری از کتاب‌های درسی در الکترومغناطیس کلاسیک نیروی لورنتس راهی برای توصیف میدان‌های B, E است برای مثال نیروی لورنتس به صورت زیر بیان می‌شود.
نیروی الکترومغناطیسی وارد بر بار آزمون به صورت تابعی از بار و سرعت بیان می‌شود که با پارامتری کردن توسط دو بردار B, E به صورت زیر بیان می‌شود:
اگر فرض کنیم که این بیان تجربی صحیح باشد (که تعداد بی شماری از آزمایش‌ها ثابت کرده‌اند که صحیح است) دو میدان برداری E, B وجود دارند که فضا و زمان را پر کرده‌اند که میدان الکتریک و میدان مغناطیسی نامیده می‌شوند.
باید توجه کرد که میدان‌ها هر جایی در فضا و زمان مطرح می‌شوند بدون توجه به اینکه آیا به ذره نیرویی دارد می‌شود یا نه به‌طور مشخص میدان‌ها نسبت به نیرویی که بار آزمون فرضی متوجه ان است قرار می‌گیرند.
توجه کنید که به عنوان توصیفی از B, E نیروی لورنتس تنها یک بیان قابل استنباط است. معکوس ان نیز قابل استفاده است یعنی از معادلات ماکسول و نیروی لورنتس می‌توان به قانون فاراده رسید.
نیروی لورنتس و قانون القای فاراده

با استفاده از قانون القای فاراده برای یک حلقه سیم در میدان مغناطیسی داریم:
که در آن:
هستند
که این قانون هم برای سیم ساکن هم سیم متحرک صادق است.
فرض می‌کنیم  \partial \mathbf {\Sigma } (t) یک سیستم حامل جریان باشد که بدون چرخش دارای سرعت ثابت v است و  \mathbf {\Sigma } (t) سطح کل سیم است مقدار emf در یک سطح بسته  \partial \mathbf {\Sigma } (t) توسط رابطه‌ای زیر داده می‌شود.
که dℓ المانی از سطح منحنی  \partial \mathbf {\Sigma } (t) است. شار ΦB در قانون فاراده به‌طور واضح از رابطه زیر به دست می‌آید.
که در آن: \partial \mathbf {\Sigma } (t) سطحی است که توسط  \partial \mathbf {\Sigma } (t)
محسور شده است.
E میدان الکتریکی
dℓ یک المان بسیار کوچک از سطح  \partial \mathbf {\Sigma } (t)،
V سرعت المان بسیار کوچک
B میدان مغناطیسی
برای هر دو بردار dℓ و dA یک ابهام وجود دارد که برای تعیین علامت صحیح از قانون دست راست و قانون استوکس استفاده می‌شود تمام نتایج بالا در قانون القای فاراده بیان می‌شود که نتیجهٔ آن صورت جدیدی از معادلات ماکسول است که رابطهٔ ماکسول فاراده خوانده می‌شود.
که این رابطه با استفاده از قانون استوکس به شکل انتگرالی زیر است به‌دست می‌آید.
و قانون فاراده:
که با استفاده از رابطهٔ لایب‌نیتس به صورت ریز در می‌آید:
و در نهایت رابطه ماکسول-فاراده:
که این برای سیم ساکن و متحرک صادق است:
قانون القای فاراده هم برای سیم صلب ساکن و هم برای اجسام متحرک کاربرد با حضور میدان مغناطیسی متغیر با زمان یا ثابت کاربرد دارد. البته موارد ی وجود دارند که قانون فاراده برای آن‌ها قابل استفاده نیست یا بسیار دشوار است که با آن‌ها تطابق پیدا کند و است تضمینی برای ضرورت وجود نیروی لورنتس است.
اگر میدان مغناطیسی با زمان تغییر نکند و حلقه رسانا در میدان حرکت کند شار مغناطیسی حلقه به طرق مختلف تغییر می‌کند. برای مثال اگر جهت میدان Bتغییر کند تغییر شار حلقهٔ مخالف جهت حرکت B است. به همین ترتیب اگر جهت حلقه نسبت به میدان B تغییر کند المان دیفرانسیلی B•dA نیز تغییر خواهد کرد. به دلیل اینکه زاویهٔ بین dA و B تغییر می‌کند بنابراین شار نیز تغییر می‌کند. در حالت سوم نیز اگر زاویهٔ حلقه تغییر کند شار با حرکت آن مجدداً مخالفت خواهد کرد.
در تمامی این حالت‌ها قانون فاراده وجود نیروی emf را به دلیل وجود شار ΦB. پیش گویی می‌کند توجه کنید که عبارت ماکسول، فاراده ایجاب می‌کند که در صورت تغییر میدان B با زمان، E بدون تغییر باقی بماند.
قانون لورنتس برحسب پتانسیل

اگر پتانسیل‌های اسکالر و برداری را جایگزین B, E کنیم نیروی لورنتس به فرم زیر در می‌آید.
یا به‌طور معادل (با توجه به اینکه V ثابت است)
که در آن A پتانسیل برداری مغناطیسی
نیروی لورنتس در دستگاه cgs

در فرمولی که در بالا ذکر شد از B دستگاه SI استفاده شد که در بین مهندسان و دانشمندان بسیار رایج است. دستگاه cgs در بین فیزیکدانان نظری بسیار رایج است. یکی از تفاوت‌های آن:
\mathbf {F} =q_{cgs}\cdot (\mathbf {E} _{cgs}+{\frac {\mathbf {v} }{c}}\times \mathbf {B} _{cgs}).
که در آن c سرعت نور است. اگر چه این عبارت کاملاً متفاوت از معادل ان به نظر می‌رسد روابط زیر را نیز می‌توان خاطر نشان شد:
q_{cgs}={\frac {q_{SI}}{\sqrt {4\pi \epsilon _{0}}}}،  \mathbf {E} _{cgs}={\sqrt {4\pi \epsilon _{0}}}\,\mathbf {E} _{SI}، and    \mathbf {B} _{cgs}={\sqrt {4\pi /\mu _{0}}}\,{\mathbf {B} _{SI}}
که در آن ε۰ و μ۰ ضریب گذر دهی الکتریکی و مغناطیسی در خلاء هستند در عمل متأسفانه ذکر نمی‌شود که دستگاه مورد استفاده SIاست یا cgs و این مطلب باید از متن نوشته درک شود.
شکل چندمتغیری نیروی لورنتس

قانون حرکت نیوتن در شکل چند متغیری براساس تنسور نیروی مغناطیسی به صورت زیر بیان می‌شود.
{\frac {dp^{\alpha }}{d\tau }}=qu_{\beta }F^{\alpha \beta }
که در آن t زمان، q بار و u چهار بردار سرعت است که از رابطه زیر به دست می‌آید.
با استفاده از توصیف بالا برای نیروی لورنتس تنسور نیروی الکترو مغناطیسی به صورت زیر در می‌آید:
میدان توسط قاب متحرکی که با سرعت نسبی ثابت حرکت می‌کند جابه‌جا می‌شود و این سرعت از رابطهٔ زیر به دست می‌آید:
که در آن  {\Lambda ^{\mu }}_{\alpha }
جا به جایی لورنتس است. به‌طور مشابه با استفاده از چهار بردار: A^{\alpha }=\left(\phi /c,\ A_{x},\ A_{y},\ A_{z}\right)\ ,
که به میدان‌های الکتریکی و مغناطیسی با رابطهٔ زیر مربوط می‌شود.
تنسور میدان به شکل: F^{\alpha \beta }={\frac {\partial A^{\beta }}{\partial x_{\alpha }}}-{\frac {\partial A^{\alpha }}{\partial x_{\beta }}}\ ,
در می‌آید که در آن
نمادسازی برداری

برای مؤلفهٔ x نیرو می‌توان نوشت:
که در آن t زمان مشخصه است جاگذاری این مؤلفه در تنسور نیروی الکترومغناطیسی منتج به این نتیجه می‌شود.
با نوشتن چهار برداری سرعت
برای سایر مؤلفه‌ها نیز به همین ترتیب داریم.
\gamma {\frac {d\mathbf {p} }{dt}}={\frac {d\mathbf {p} }{d\tau }}=q\gamma \left(\mathbf {E} +(\mathbf {v} \times \mathbf {B} )\right)\ ,
و به بیان پتانسیل برداری و اسکالر A و φ:
نیرو وارد بر سیم حامل جریان

هنگامی که یک سیم حامل جریان در یک میدان مغناطیسی قرار بگیرد هر کدام از بارهای متحرک که عامل ایجاد جریان هستند نیروی لورنتس برآن‌ها وارد می‌شود و در مقیاس ماکروسکوپی می‌توانند بر سیم حامل جریان نیرو وارد کنند. (گاهی نیروی لاپلاس نامیده می‌شود). با ترکیب نیروی لورنتس با تعاریف نیروی الکتریکی عبارت زیر برای یک سیم ثابت و صاف حامل جریان به‌دست می‌آید:
به‌طور معادل می‌توان رابطهٔ زیر را نیز نوشت
که در آن جهت بردار با جهت جریان متغیر، تغییر می‌کند و هر دو فرم بالا با هم معادل هستند (این یک نیروی خالص است به علاوه در صورت صلب نبودن سیم گاهی ممکن است نیروی گشتاور نیز ایجاد شود).
EMF

نیروی مغناطیسی (q v × B) می‌تواند به عنوان نیروی جنبشی الکتروموتوری (emf) در نظر گرفته شود که این پدیده در بسیاری از ژنراتورها اتفاق می‌افتد وقتی یک مادهٔ رسانا در میدان مغناطیسی حرکت می‌کند. نیروی مغناطیسی بر الکترون‌های سیم نیرو دار می‌کند و این باعث به وجود آمدن emf می‌شود و emf باعث حرکت سیم می‌شود.
در سایر ژنراتورها در حالی که رسانا ساکن است آهن‌ربا حرکت داده می‌شود در این حالت emf باعث ایجاد نیروی الکتریکی qE می‌شود در این حالت نیروی الکتریکی به دلیل میدان مغناطیسی متحرک ایجاد می‌شود و این نیروی emf القایی را ایجاد می‌کند که توسط رابطه ماکسول فاراده توصیف می‌شود.
هر دو این emfها با این که منشأ متفاوت دارند با یک رابطه که شار مغناطیسی وارد بر سیم نامیده می‌شود محاسبه می‌شوند (قانون القای فاراده) نسبیت خاص اینشتین تا حدودی باعث درک بهتر این پدیده شد. در واقع نیروهای الکتریکی و مغناطیسی دو روی نیروی واحد الکترومغناطیس هستند.
مسیاح کالج، پنسیلوانیا

| مسیاح کالج، پنسیلوانیا | مسیاح کالج، پنسیلوانیا |
| --- | --- |
حوزه سرشماری: حوزه سرشماری
مسیاح کالج، پنسیلوانیا: مسیاح کالج، پنسیلوانیا
Messiah Collegeموقعیت مسیاح کالج، پنسیلوانیا در نقشه: Messiah Collegeموقعیت مسیاح کالج، پنسیلوانیا در نقشه
مختصات: ۴۰°۰۹′۲۷″ شمالی ۷۶°۵۹′۰۳″ غربی﻿ / ﻿۴۰٫۱۵۷۵۰°شمالی ۷۶٫۹۸۴۱۷°غربی﻿ / 40.15750; -76.98417: مختصات: ۴۰°۰۹′۲۷″ شمالی ۷۶°۵۹′۰۳″ غربی﻿ / ﻿۴۰٫۱۵۷۵۰°شمالی ۷۶٫۹۸۴۱۷°غربی﻿ / 40.15750; -76.98417
کشور: ایالات متحده آمریکا
ایالت آمریکا: پنسیلوانیا
شهرستان: شهرستان کامبرلند، پنسیلوانیا
Township: Upper Allen
مساحت: مساحت
 • کل: ۰٫۳۴ مایل مربع (۰٫۸۷ کیلومتر مربع)
 • خشکی: ۰٫۳۲ مایل مربع (۰٫۸۳ کیلومتر مربع)
 • آب: ۰٫۰۲ مایل مربع (۰٫۰۴ کیلومتر مربع)
ارتفاع: ۴۷۹ فوت (۱۴۶ متر)
جمعیت (سرشماری ۲۰۱۰ ایالات متحده آمریکا): جمعیت (سرشماری ۲۰۱۰ ایالات متحده آمریکا)
 • کل: ۲۲۱۵
 • تراکم: ۶۹۰۹/مایل مربع (۲۶۶۷٫۷/کیلومتر مربع)
منطقهٔ زمانی: یوتی‌سی -۵ (منطقه زمانی شرقی)
 • تابستانی (DST): یوتی‌سی -۴ (EDT)
کد FIPS: ۴۲–۴۸۸۶۸
شماره GNIS: ۲۶۳۳۷۰۳
مسیاح کالج (به انگلیسی: Messiah College) یک منطقهٔ مسکونی در ایالات متحده آمریکا است که در شهرستان کامبرلند، پنسیلوانیا واقع شده‌است. مسیاح کالج ۰٫۸۷ کیلومتر مربع مساحت و ۲٬۲۱۵ نفر جمعیت دارد و ۱۴۶٫۰ متر بالاتر از سطح دریا واقع شده‌است.
مریچگان

| مریچگان | مریچگان |
| --- | --- |
روستا: روستا
مختصات: ۳۶°۵۵′۵۹″ شمالی ۵۹°۳′۳″ شرقی﻿ / ﻿۳۶٫۹۳۳۰۶°شمالی ۵۹٫۰۵۰۸۳°شرقی﻿ / 36.93306; 59.05083: مختصات: ۳۶°۵۵′۵۹″ شمالی ۵۹°۳′۳″ شرقی﻿ / ﻿۳۶٫۹۳۳۰۶°شمالی ۵۹٫۰۵۰۸۳°شرقی﻿ / 36.93306; 59.05083
کشور: ایران
استان: خراسان رضوی
شهرستان: چناران
بخش: رادکان
دهستان: رادکان
جمعیت: ۲۳۳ نفر (سرشماری ۹۵)
مریچگان،مرکز دهستان رادکان و روستایی از توابع بخش رادکان شهرستان چناران در استان خراسان رضوی ایران است.
جمعیت

این روستا در دهستان رادکان قرار دارد و براساس سرشماری مرکز آمار ایران در سال ۱۳۹۵، جمعیت آن ۲۳۳ نفر (۶۷ خانوار) بوده‌است.
نوبویوکی هوساکا

نوبویوکی هوساکا (انگلیسی: Nobuyuki Hosaka؛ زادهٔ ۲۳ ژوئیهٔ ۱۹۷۰) بازیکن فوتبال اهل ژاپن است.
از باشگاه‌هایی که در آن بازی کرده‌است می‌توان به باشگاه فوتبال اوراوا رد دیاموندز و باشگاه فوتبال توکیو وردی اشاره کرد.
لینی بردت

| اطلاعات شخصی | اطلاعات شخصی | اطلاعات شخصی | اطلاعات شخصی |
| --- | --- | --- | --- |
نام کامل:  Lainey Burdett
زادروز:  ۲۲ دسامبر ۱۹۹۶ ‏(۲۷ سال)
زادگاه:  لاس وگاس
قد:  ۵ فوت ۱۰ اینچ (۱٫۷۸ متر)
پست:  دروازه‌بان
باشگاه‌های جوانان: باشگاه‌های جوانان
:  Heat FC
باشگاه‌های حرفه‌ای*: باشگاه‌های حرفه‌ای*
| سال‌ها |  باشگاه‌ها |  بازی† |  (گل)† |
|  |  FC Tucson |   |   |
| ۲۰۱۹ |  باشگاه فوتبال اورلندو پراید |  ۱ |  (۰) |
 تعداد بازی‌ها و گل‌ها فقط مربوط به بازی‌های لیگ داخلی است و آمار به روز شده در تاریخ ۲۱ ژوئن ۲۰۲۰.:  تعداد بازی‌ها و گل‌ها فقط مربوط به بازی‌های لیگ داخلی است و آمار به روز شده در تاریخ ۲۱ ژوئن ۲۰۲۰.
لینی بردت (انگلیسی: Lainey Burdett؛ زادهٔ ۲۲ دسامبر ۱۹۹۶) بازیکن فوتبال اهل ایالات متحده آمریکا است.
از باشگاه‌هایی که در آن بازی کرده‌است می‌توان به باشگاه فوتبال اورلندو پراید اشاره کرد.
مرشتانه

| مرشتانه Мрштане | مرشتانه Мрштане |
| --- | --- |
روستا: روستا
Village's main road: Village's main road
مرشتانهموقعیت مرشتانه در نقشه: مرشتانهموقعیت مرشتانه در نقشه
مختصات: ۴۲°۵۹′۴۶″ شمالی ۲۱°۵۹′۴۷″ شرقی﻿ / ﻿۴۲٫۹۹۶۱۱°شمالی ۲۱٫۹۹۶۳۹°شرقی﻿ / 42.99611; 21.99639: مختصات: ۴۲°۵۹′۴۶″ شمالی ۲۱°۵۹′۴۷″ شرقی﻿ / ﻿۴۲٫۹۹۶۱۱°شمالی ۲۱٫۹۹۶۳۹°شرقی﻿ / 42.99611; 21.99639
کشور:  صربستان
ناحیه: ناحیه یوبلانیکا
شهر: لسکواس
مساحت: مساحت
 • کل: ۵٫۹۲ کیلومتر مربع (۲٫۲۹ مایل مربع)
ارتفاع: ۲۲۳ متر (۷۳۲ فوت)
جمعیت (۲۰۱۱): جمعیت (۲۰۱۱)
 • کل: ۱۳۳۲
 • تراکم: ۲۳۰/کیلومتر مربع (۵۸۰/مایل مربع)
منطقهٔ زمانی: یوتی‌سی +۱ (زمان)
 • تابستانی (DST): یوتی‌سی +۲ (ساعت تابستانی اروپای مرکزی)
مرشتانه (به صربی: Mrštane) یک منطقهٔ مسکونی در صربستان است که در لسکواس واقع شده‌است. مرشتانه ۵٫۹۲ کیلومتر مربع مساحت و ۱٬۳۳۲ نفر جمعیت دارد و ۲۲۳ متر بالاتر از سطح دریا واقع شده‌است.
لغزش تدریجی لذت

| لغزش تدریجی لذت | لغزش تدریجی لذت |
| --- | --- |
کارگردان: آلن رب-گریه
تهیه‌کننده:  André Cohen  Marcel Sébaoun 
نویسنده: آلن رب-گریه
فیلمنامه‌نویس: آلن رب-گریه
بازیگران: انیسه شاهمنش اولگا ژرژ-پیکو مایکل لونزدل ژان مارتن ژان لویی ترنتینیان ایزابل هوپر آلن رب-گریه کاترین روب-گریه
فیلم‌بردار: Yves Lafaye
تدوین‌گر: Bob Wade
شرکت تولید: Cosefa Films
توزیع‌کننده: لیرا فیلمز
تاریخ‌های انتشار:  ۱۹۷۴ (۱۹۷۴) (فرانسه)  
کشور: فرانسه
لغزش تدریجی لذت (فرانسوی: Glissements progressifs du plaisir‎) فیلمی فانتزی به کارگردانی آلن رب-گریه محصول سال ۱۹۷۴ است.
بازیگران

انیسه شاهمنش
اولگا ژرژ-پیکو
مایکل لونزدل
ژان مارتن
ژان لویی ترنتینیان
ایزابل هوپر
آلن رب-گریه
کاترین روب-گریه
گورخر (داراب)

| گورخر | گورخر |
| --- | --- |
روستا: روستا
گورخرموقعیت در ایراننمایش نقشه ایرانگورخرگورخر (استان فارس)نمایش نقشه استان فارس: گورخرموقعیت در ایراننمایش نقشه ایرانگورخرگورخر (استان فارس)نمایش نقشه استان فارس
مختصات: ۲۸°۳۲′۰۴″شمالی ۵۵°۱۵′۵۵″شرقی﻿ / ﻿۲۸٫۵۳۴۵۷۸۲°شمالی ۵۵٫۲۶۵۳۸۴۵°شرقی﻿ / 28.5345782; 55.2653845: مختصات: ۲۸°۳۲′۰۴″شمالی ۵۵°۱۵′۵۵″شرقی﻿ / ﻿۲۸٫۵۳۴۵۷۸۲°شمالی ۵۵٫۲۶۵۳۸۴۵°شرقی﻿ / 28.5345782; 55.2653845
کشور: ایران
استان: فارس
شهرستان: داراب
بخش: رستاق
دهستان: کوهستان
جمعیت: ۱۰۳ نفر (سرشماری ۹۵)
گورخر، روستایی در دهستان کوهستان بخش رستاق شهرستان داراب در استان فارس ایران است.
جمعیت

بر پایه سرشماری عمومی نفوس و مسکن در سال ۱۳۹۵، جمعیت این روستا برابر با ۱۰۳ نفر (۲۴ خانوار) بوده است.
میکائیل گفور

| 0 | 1 | 2 | 3 |
| --- | --- | --- | --- |
 :  
اطلاعات شخصی: اطلاعات شخصی
نام کامل:  Mickaël Ziard Alain Gaffoor
زادروز:  ۲۱ ژانویهٔ ۱۹۸۷ ‏(۳۷ سال)
زادگاه:  بزون
قد:  ۱٫۸۴ متر (۶ فوت ۰ اینچ)
پست:  مدافع
اطلاعات باشگاهی: اطلاعات باشگاهی
باشگاه کنونی:  Águilas
باشگاه‌های جوانان: باشگاه‌های جوانان
:  باشگاه فوتبال سن-اتین
باشگاه‌های حرفه‌ای*: باشگاه‌های حرفه‌ای*
| سال‌ها |  باشگاه‌ها |  بازی† |  (گل)† |
| ۲۰۰۵–۲۰۰۶ |  باشگاه فوتبال سن-اتین |   |   |
| ۲۰۰۶–۲۰۰۷ |  Rodez |  ۱۷ |  (۰) |
| ۲۰۰۷–۲۰۰۸ |  Sangonera |  ۳۰ |  (۱) |
| ۲۰۰۸–۲۰۱۰ |  Zaragoza B |  ۴۷ |  (۳) |
| ۲۰۱۰–۲۰۱۳ |  Celta B |  ۳۳ |  (۰) |
| ۲۰۱۱–۲۰۱۳ |  ← Guadalajara (قرضی) |  ۴۶ |  (۵) |
| ۲۰۱۳–۲۰۱۵ |  باشگاه فوتبال نومانسیا |  ۵۵ |  (۴) |
| ۲۰۱۵–۲۰۱۶ |  باشگاه فوتبال میراندس |  ۱۳ |  (۰) |
| ۲۰۱۶–۲۰۱۸ |  باشگاه فوتبال آلباسته بالومپیه |  ۷۳ |  (۲) |
| ۲۰۱۸–۲۰۱۹ |  باشگاه فوتبال اومانیا |  ۱۰ |  (۰) |
| ۲۰۱۹–۲۰۲۱ |  Andorra |  ۳۹ |  (۰) |
| ۲۰۲۱– |  Águilas |  ۱۵ |  (۰) |
 تعداد بازی‌ها و گل‌ها فقط مربوط به بازی‌های لیگ داخلی است و آمار به روز شده در تاریخ ۱۲:۴۰, ۲۲ دسامبر ۲۰۲۱ (UTC). :  تعداد بازی‌ها و گل‌ها فقط مربوط به بازی‌های لیگ داخلی است و آمار به روز شده در تاریخ ۱۲:۴۰, ۲۲ دسامبر ۲۰۲۱ (UTC). 
میکائیل گفور (انگلیسی: Mickaël Gaffoor؛ زادهٔ ۲۱ ژانویهٔ ۱۹۸۷) بازیکن فوتبال اهل فرانسه است.
از باشگاه‌هایی که در آن بازی کرده‌است می‌توان به باشگاه فوتبال میراندس، باشگاه فوتبال سلتاویگو، باشگاه فوتبال رئال ساراگوسا، باشگاه فوتبال نومانسیا، و باشگاه فوتبال سن-اتین اشاره کرد.
لوسینه گئورکیان

| لوسینه گئورکیان | لوسینه گئورکیان |
| --- | --- |
اطلاعات پس‌زمینه: اطلاعات پس‌زمینه
نام تولد: Lousine Gevorkyan
نام(های) دیگر: Lou
زاده: ۲۱ فوریهٔ ۱۹۸۳ ‏(۴۱ سال) کاپان
خاستگاه: ارمنستان
ژانر: آلترناتیو راک پانک راک آلترناتیو متال نیو متال
پیشه(ها): Lead vocals
ساز(ها): ساز شستی‌دار
سال‌های فعالیت: ۲۰۰۳–اکنون
ناشر(ان): Red Decade Records M2BA Souyz Music Moroz Records A-ONE Records
همکاری‌های مرتبط: Louna Tracktor Bowling Sfera Vliyaniya
وبگاه: lounarocks.com louna.ru tracktorbowling.ru
لوسینه گئورکیان (ارمنی: Լուսինե Գևորգյան؛ انگلیسی: Lousine Gevorkyan؛ زادهٔ ۲۱ فوریهٔ ۱۹۸۳) موسیقی‌دان و خواننده اهل ارمنستان در سبک‌های آلترناتیو راک، پانک راک، آلترناتیو متال و نیو متال است. وی از سال ۲۰۰۳ میلادی تاکنون مشغول فعالیت بوده‌است. وی خواننده اصلی گروه موسیقی نیو متال تراکتور بولینگ و گروه موسیقی آلترناتیو راک/پانک راک لونا می‌باشد
زندگی‌نامه

وی در ۲۱ فوریه ۱۹۸۳ در کاپان به دنیا آمد .
مرغابی‌ها

| مرغابی | مرغابی |
| --- | --- |
مرغابی سرسبز ماده با جوجه‌هایش (Anas platyrhynchos): مرغابی سرسبز ماده با جوجه‌هایش (Anas platyrhynchos)
رده‌بندی علمی: رده‌بندی علمی
فرمانرو:: جانوران
شاخه:: طنابداران
رده:: پرندگان
راسته:: غازسانان
تیره:: مرغابیان
زیرخانواده:: مرغابیان پهنه‌چین
گونه نماد: گونه نماد
Anas platyrhynchos کارل لینه, ۱۷۵۸: Anas platyrhynchos کارل لینه, ۱۷۵۸
گونه‌ها: گونه‌ها
 ۴۰–۵۰, متن را ببینید:  ۴۰–۵۰, متن را ببینید
مرغابی‌ها (نام علمی: Anas)، سرده‌ای از تیرهٔ مرغابیان از زیرتیرهٔ مرغابیان پهنه‌چین (Anatinae) یا پهنه‌چینان است.
گوش‌بنفش

| گوش‌بنفش | گوش‌بنفش |
| --- | --- |
گوش‌بنفش، Colibri: گوش‌بنفش، Colibri
رده‌بندی علمی: رده‌بندی علمی
فرمانرو:: جانوران
شاخه:: طنابداران
رده:: پرندگان
راسته:: پرستوسانان
تیره:: مگس‌مرغ
سرده:: Colibri
گوش‌بنفش (نام علمی: Colibri) نام یک سرده از زیرخانواده مگس‌مرغیان است.
گونه‌ها

Brown violetear, Colibri delphinae
گوش‌بنفش سبز، Colibri thalassinus
Sparkling violetear, Colibri coruscans
White-vented violetear, Colibri serrirostris
مزرعه حاجی بهاالدین

| مزرعه حاجی بهاالدین | مزرعه حاجی بهاالدین |
| --- | --- |
ناحیه مسکونی: ناحیه مسکونی
کشور:  ایران
استان: استان فارس
شهرستان: شهرستان شیراز
بخش: بخش مرکزی شهرستان شیراز
دهستان: دهستان سیاخ دارنگون
منطقهٔ زمانی: یوتی‌سی +۳:۳۰ (ساعت رسمی ایران)
 • تابستانی (DST): یوتی‌سی +۴:۳۰ (ساعت رسمی ایران)
مزرعه حاجی بهاالدین یک منطقهٔ مسکونی در ایران است که در دهستان سیاخ دارنگون واقع شده‌است.
گورستان اسب مرده

| گورستان اسب مرده | گورستان اسب مرده |
| --- | --- |
نام: گورستان اسب مرده
کشور: ایران
استان: استان ایلام
شهرستان: شهرستان ایلام
اطلاعات اثر: اطلاعات اثر
کاربری: گورستان باستانی
دیرینگی: عصر آهن ۳
دورهٔ ساخت اثر: عصر آهن ۳
اطلاعات ثبتی: اطلاعات ثبتی
شمارهٔ ثبت: ۱۶۹۶۷
تاریخ ثبت ملی: ۳۰ دی ۱۳۸۵
محوطه و گورستان چم ژیه مربوط به عصر آهن ۳ است و در شهرستان ایلام، بخش چوار، دهستان ارکوازی، یک کیلومتری ضلع غربی روستای طاق طاوی واقع شده است. پرونده‌ی این اثر تاریخی توسط محمد جواد خانزادی تهیه و در تاریخ ۳۰ دی ۱۳۸۵ با شمارهٔ ثبت ۱۶۹۶۷ به عنوان یکی از آثار ملی ایران به ثبت رسیده است.
محمود معاذ

| اطلاعات شخصی | اطلاعات شخصی | اطلاعات شخصی | اطلاعات شخصی |
| --- | --- | --- | --- |
نام کامل:  Mahmoud Muaaz Hawsah
زادروز:  ۲۶ اکتبر ۱۹۸۴ ‏(۳۹ سال)
زادگاه:  عربستان سعودی
قد:  1.۸۰
پست:  مدافع
اطلاعات باشگاهی: اطلاعات باشگاهی
باشگاه کنونی:  باشگاه فوتبال التعاون عربستان سعودی
شمارهٔ پیراهن:  ۱۶
باشگاه‌های جوانان: باشگاه‌های جوانان
:  باشگاه فوتبال الانصار عربستان سعودی
باشگاه‌های حرفه‌ای*: باشگاه‌های حرفه‌ای*
| سال‌ها |  باشگاه‌ها |  بازی† |  (گل)† |
| ۲۰۰۵–۲۰۰۸ |  باشگاه فوتبال الانصار عربستان سعودی |   |   |
| ۲۰۰۸–۲۰۱۲ |  باشگاه فوتبال الاهلی عربستان سعودی |  ۱۴ |  (۰) |
| ۲۰۱۲ |  ← باشگاه فوتبال الفیصلی عربستان سعودی (قرضی) |  ۰ |  (۰) |
| ۲۰۱۲–۲۰۱۳ |  باشگاه فوتبال نجران عربستان سعودی |  ۱۸ |  (۰) |
| ۲۰۱۴– |  باشگاه فوتبال التعاون عربستان سعودی |  ۵۶ |  (۱) |
 تعداد بازی‌ها و گل‌ها فقط مربوط به بازی‌های لیگ داخلی است. :  تعداد بازی‌ها و گل‌ها فقط مربوط به بازی‌های لیگ داخلی است. 
محمود معاذ (عربی: محمود معاذ؛ زادهٔ ۲۶ اکتبر ۱۹۸۴) یک ورزشکار اهل عربستان سعودی است.
از باشگاه‌هایی که در آن بازی کرده‌است می‌توان به باشگاه فوتبال الاهلی عربستان سعودی، باشگاه فوتبال الانصار عربستان سعودی، باشگاه فوتبال الفیصلی عربستان سعودی، باشگاه فوتبال نجران عربستان سعودی، و باشگاه فوتبال التعاون عربستان سعودی اشاره کرد.
مریم یهودی

| مریم یهودی | مریم یهودی |
| --- | --- |
تصویر حکاکی شده مریم پیامبر در کتاب مایکل مایر Symbola Aurea Mensae Duodecim Nationum .: تصویر حکاکی شده مریم پیامبر در کتاب مایکل مایر Symbola Aurea Mensae Duodecim Nationum .
زادهٔ: تقریباً اواخر قرن اول میلادی
درگذشت: تقریباً اوایل قرن سوم میلای
پیشینه علمی: پیشینه علمی
شاخه(ها): کیمیاگری
تأثیر گرفته از: زوسیموس
 :  
مریم پیامبر یا مریم یهودی (به انگلیسی: Mary the Jewess)، کیمیاگر قدیمی است که بیشتر از طریق کارهای نویسنده عرفان مسیحی زوسیموس شناخته شده‌است.
چهره مریم پیامبر ممکن است از روی میریام خواهر موسی ساخته شده باشد. بنابر اظهارات زوسیموس، وی بین قرن اول و سوم میلادی زندگی می‌کرد. تیلور و فون‌لیپمان نام او را در لیست یکی از اولین نویسندگانی می‌آورند که در مورد کیمیا مطلب نوشته است و کارهای او را مربوط به دیرتر از قرن اول نمی‌دانند. اختراع چندین نوع دستگاه شیمیایی به او نسبت داده شده و به عنوان اولین کیمیاگر واقعی دنیای غرب در نظر گرفته شده‌است.
تاریخچه

منبع اصلی برای وجود «مریم پیامبر» در موضوع کیمیاگری زوسیموس است که در قرن چهارم قدیمی‌ترین کتاب‌های موجود در کیمیاگری را نوشت. زوسیموس چند تا از آزمایش‌ها و وسایل مریم را توصیف کرد. در نوشته‌های او تقریباً همیشه مریم به عنوان کسی ذکر شده‌است که در گذشته زندگی می‌کرد، و به عنوان «یکی از عقلا و فرزانگان» توصیف شده‌است.
گئورگیوس سینکلوس، یک وقایع‌نگار بیزانسی قرن هشتم، مریم را به عنوان معلم دموکریت معرفی کرده‌است وطبق نوشته او مریم وی را در منف در زمان پریکلس ملاقات کرده‌است.
ابن ندیم در کتاب الفهرست که در قرن دهم نوشته شده‌است به مری به عنوان یکی از ۵۲ تن از مشهورترین کیمیاگران اشاره کرده و اظهارمی‌کند مریم قادر بود یک رنگدانه بنفش به نام caput mortuum را آماده کند.
فیلسوف رومی مورینو او را «مریم پیامبر» نامید، و عرب‌ها او را به عنوان «دختر افلاطون» می‌شناسند- نامی که، در متون کیمیاگری غربی، به گوگرد سفید اختصاص داده شده‌است.
نوشته‌ها

گرچه هیچ یک از نوشته‌های مریم باقی نمانده است، تعدادی از نقل‌قول‌های منسوب به او در هرمسیه یافت می‌شود. قابل توجه‌ترین آن‌ها در کتاب «گفتگوی مریم و آرئوس در مورد دیکتاتوری هرمس» اقتباس شده توسط یک فیلسوف مسیحی یافت می‌شود.
همیل، کالیفرنیا

| همیل، کالیفرنیا | همیل، کالیفرنیا |
| --- | --- |
محدوده ثبت‌نشده: محدوده ثبت‌نشده
همیل، کالیفرنیاLocation in Californiaنمایش نقشه کالیفرنیاهمیل، کالیفرنیاهمیل، کالیفرنیا (ایالات متحده آمریکا)نمایش نقشه ایالات متحده آمریکا: همیل، کالیفرنیاLocation in Californiaنمایش نقشه کالیفرنیاهمیل، کالیفرنیاهمیل، کالیفرنیا (ایالات متحده آمریکا)نمایش نقشه ایالات متحده آمریکا
مختصات: ۳۷°۴۰′۴۳″ شمالی ۱۱۸°۲۴′۱۳″ غربی﻿ / ﻿۳۷٫۶۷۸۶۱°شمالی ۱۱۸٫۴۰۳۶۱°غربی﻿ / 37.67861; -118.40361: مختصات: ۳۷°۴۰′۴۳″ شمالی ۱۱۸°۲۴′۱۳″ غربی﻿ / ﻿۳۷٫۶۷۸۶۱°شمالی ۱۱۸٫۴۰۳۶۱°غربی﻿ / 37.67861; -118.40361
کشور: ایالات متحده آمریکا
ایالت: کالیفرنیا
کانتی: شهرستان مونو، کالیفرنیا
ارتفاع: ۴۵۹۳ فوت (۱۴۰۰ متر)
همیل (به انگلیسی: Hammil) یک منطقهٔ مسکونی در ایالات متحده آمریکا است که در شهرستان مونو، کالیفرنیا واقع شده‌است. همیل ۱٬۴۰۰ متر بالاتر از سطح دریا واقع شده‌است.