stanford-oval/wikipedia huggingface dataset:
آپولو ۱۶

| 0 | 1 |
| --- | --- |
جان یانگ بر روی ماه، همراه ماه نشین آپولو و ماه نورد در پشت صحنه.: جان یانگ بر روی ماه، همراه ماه نشین آپولو و ماه نورد در پشت صحنه.
گونه مأموریت: فرور سرنشین دار در ماه
اپراتور: NASA
شناسهٔ کوسپار: CSM: 1972-031A LM: 1972-031C
شماره ستکات: CSM: 6000 LM: 6005
مدت مأموریت: ۱۱ روز، ۱ ساعت، ۵۱ دقیقه، ۵ ثانیه
 :  
ویژگی‌های فضاپیما: ویژگی‌های فضاپیما
فضاپیما: آپولو سی اس ام-۱۱۳ آپولو ال ام-۱۱
سازنده: CSM: راکول اینترنشنال LM: گرومن
جرم پرتاب: ۱۰۷٬۲۲۶ پوند (۴۸٬۶۳۷ کیلوگرم)
جرم فرود: ۱۱٬۹۹۵ پوند (۵٬۴۴۱ کیلوگرم)
 :  
آغاز مأموریت: آغاز مأموریت
تاریخ راه‌اندازی: April 16, 1972, 17:54:00 (1972-04-16UTC17:54Z) UTC
موشک: ساترن ۵ SA-511
سایت پرتاب: کندی LC-39A
 :  
پایان مأموریت: پایان مأموریت
بازیابی به وسیله: یواس‌اس Ticonderoga
تاریخ فرود: Not recognized as a date٫  Years must have ۴ digits (use leading zeros for years < ۱۰۰۰)٫ UTC
سایت فرود: سوث پسفیک اوشن 
 :  
مشخصات مداری: مشخصات مداری
سامانه مرجع: مدار ماه
حضیض selene: ۲۰٫۲ کیلومتر (۱۰٫۹ مایل دریایی)
اوج selene: ۱۰۸٫۳ کیلومتر (۵۸٫۵ مایل دریایی)
مبدأ: ۲۰ آپریل، 1972, 00:27 UTC
 :  
مدارگرد ماه: مدارگرد ماه
اجزای فضاپیما: سفینه فرماندهی و خدمات
ورود به مدار: ۱۹آپریل، 1972, 20:22:27 UTC
Departed orbit: ۲۵آپریل، 1972, 02:15:33 UTC
گردش‌ها: ۶۴
سطح‌نشین ماه: سطح‌نشین ماه
اجزای فضاپیما: ماه‌نشین
تاریخ فرود: ۲۱آپریل، 1972, 02:23:35 UTC
Return launch: ۲۴آپریل، 1972, 01:25:47 UTC
سایت فرود: دکارت هایلندز   
سطح‌نورد ماه: سطح‌نورد ماه
فاصله covered: ۲۶٫۷ کیلومتر (۱۶٫۶ مایل)
 :  
 :  
  :   
آپولو ۱۶ (به انگلیسی: Apollo 16) اولین سفر انسان به «ارتفاعات» کره ماه بود.
این سفر ناسا در سال ۱۹۷۲ بوقوع پیوست، و فضانوردان آن:
جان یانگ
کن متینگلی
چارلز دوک
بودند.
نگارخانه

خودروی ماه‌نورد
مدول ماه‌نشین برای فرود آماده می‌شود
جان یانگ
یک پرش
SQL/PSM

SQL/PSM ( SQL /Persistent Stored Modules) یک استاندارد ISO است که عمدتاً افزونه SQL را با زبان رویه ای برای استفاده در رویه های ذخیره شدتعریف می کند. در ابتدا در سال 1996 به عنوان افزونه SQL-92 منتشر شد (ISO/IEC 9075-4:1996، نسخه ای که گاهی اوقات PSM-96 یا حتی SQL-92/PSM  نامیده می شود)، SQL/PSM بعداً در SQL:1999 استاندارد  چند قسمتی گذاشته شد.، و از آن زمان تا کنون قسمت 4 آن استاندارد بوده است، آخرین مورد در SQL:2023 بوده است.  بخش 4 SQL:1999 کمتر از PSM-96 اصلی را پوشش می‌دهد، زیرا دستور های SQL برای تعریف، مدیریت و فراخوانی روتین ها در واقع در بخش 2 SQL/Foundation بودند و تنها زبان رویه‌ای را به عنوان SQL/PSM باقی گذاشتند.  تا آنجا که به استاندارد SQL مربوط می شود، ابزارهای SQL/PSM هنوز اختیاری هستند. اکثر آنها در ویژگی های P001-P008 گروه بندی شده اند.
↑  Eisenberg, A. (1996). "New standard for stored procedures in SQL". ACM SIGMOD Record. 25 (4): 81–88. doi:10.1145/245882.245907.
↑  "SQL:2023", Catalogue (webshop), ISO
↑   {{cite book}}: Empty citation (help)
جرم الکترون

| ثابت | ارزش های | واحدها |
| --- | --- | --- |
| me | ۶۹۶۹۹۱۰۹۳۸۲۹۱۰۰۰۰۰۰♠۹٫۱۰۹۳۸۲۹۱(۴۰)×۱۰−۳۱ kg | کیلوگرم |
| me | 5.48579909065(16)×10−4 | دالتون |
| me | 0.51099895000(15) | MeV/ c 2 |
| mec2 | ۷۰۰۰۸۱۸۷۱۰۵۷۷۶۸۹۹۹۹♠۸٫۱۸۷۱۰۵۷۷۶۹(۲۵) | ژول |
| mec2 | 0.51099895000(15) | MeV |
در فیزیک ذرات، جرم الکترون (نماد: من) جرم یک الکترون ساکن است که به عنوان جرم ثابت الکترون نیز شناخته می شود. یکی از ثابت های اساسی فیزیک است. مقدار آن حدود 9.109×10-31 کیلوگرم یا حدود 5.486×10-4 دالتون است که دارای انرژی معادل حدود 8.187×10-14 ژول یا حدود 0.511 MeV است.
واژه شناسی

گاهی از اصطلاح «جرم ساکن» نیز استفاده می‌شود، زیرا در نسبیت خاص می‌توان گفت که جرم یک جسم در چارچوب مرجعی که نسبت به آن جسم در حال حرکت است (یا اگر جسم نسبت به مرجع معینی در حال حرکت باشد) افزایش می‌یابد. بیشتر اندازه گیریهای عملی بر روی الکترون های متحرک انجام میشوند. اگر الکترون با سرعت نسبی حرکت نماید، هر اندازه گیری باید از عبارت صحیح جرم استفاده کند. چنین اصلاحی برای الکترون هایی که با ولتاژهای بیش از 100 کیلوولت شتاب می گیرند، قابل توجه می باشد.
به عنوان مثال، بیان نسبیتی برای کل انرژی، E، الکترونی که با سرعت v حرکت می کند، است E=\gamma m_{\mathrm {e} }c^{2},جایی که
c سرعت نور
y ضریب لورنتز
Me جرم ساکن یا به اختصار همان جرم الکترون.
کمیت me ثابت فریم و مستقل از سرعت است. با این وجود، برخی از متون  ضریب لورنتس را با ضریب جرم گروه بندی می کنند تا کمیت جدیدی به نام جرم نسبیتی تعریف کنند ، mrelativistic = γme .
محاسبه

به این خاطر که جرم الکترون تعدادی از اثرات مشاهده شده در فیزیک اتمی را تعیین میکند، پس به طور بالقوه راه های مختلف و زیادی برای تعیین جرم آن در آزمایش وجود دارد، به شرطی که سایر مقادیر ثابت های فیزیکی از قبل شناخته شده در نظر بگیریم.
جرم الکترون از ترکیب دو اندازه‌گیری تعیین می‌شود. نسبت جرم به بار الکترون که توسط آرتور شوستر در سال 1890 با اندازه‌گیری انحراف (پرتوهای کاتدی) ناشی از میدان مغناطیسی تخمین زده شد. و تامسون نشان داد که پرتوهای کاتدی از جریان‌هایی از ذرات تشکیل شده‌اند که الکترون نامیده می‌شوند و دوباره با استفاده از یک لوله پرتو کاتدی نسبت جرم به بار آن‌ها را با دقت بیشتری  اندازه‌گیری می کند.
جرم ساکن الکترون را می‌توان از روی ثابت ∞R و α  با استفاده از تعریف ثابت ریدبرگ محاسبه کرد:
R_{\infty }={\frac {m_{\rm {e}}c\alpha ^{2}}{2h}},
که:
m_{\rm {e}}={\frac {2R_{\infty }h}{c\alpha ^{2}}},
که:
جرم اتمی نسبی الکترون را میتوان در یک تله پنینگ اندازه گیری کرد. و می‌توان آن را از طیف اتم‌های هلیوم که در آن یکی از الکترون‌ها با یک پادپروتون جایگزین شده است یا از اندازه‌گیری‌های فاکتور g الکترون در یون‌های هیدروژنیک  {\ce {^{12}C^{5+}}}  یا  {\ce {^{16}_O^{7+}}} بدست آورد.
رابطه با سایر ثابتهای فیزیکی

جرم الکترونی که برای محاسبه استفاده می شودد ثابت آووگادرو NA :
N_{\rm {A}}={\frac {M_{\rm {u}}A_{\rm {r}}({\rm {e}})}{m_{\rm {e}}}}={\frac {M_{\rm {u}}A_{\rm {r}}({\rm {e}})c\alpha ^{2}}{2R_{\infty }h}}.
بنابر این با ثابت جرم اتمی مرتبط است:
A_{\rm {r}}({\rm {X}})=A_{\rm {r}}({\rm {X}}^{Z+})+ZA_{\rm {r}}({\rm {e}})-{\frac {E_{\rm {b}}}{m_{\rm {u}}c^{2}}}
Mu ثابت جرم مولی ( در سیستم SI )
Ar(e) به صورت مستقیم کمیت اندازه گیری شده، جرم نسبی
mu بر اساس  {\ce {A_{\rm {r}}({\rm {e}})}} تعریف می شود، و نه برعکس، و بنابراین نام "جرم الکترون در واحد جرم اتمی" برای  {\ce {A_{\rm {r}}({\rm {e}})}} شامل یک تعریف دایره ای (حداقل از نظر اندازه گیری های عملی) است.
طبق قرارداد، جرم‌های اتمی نسبی برای اتم‌های خنثی ذکر می‌شوند، اما اندازه‌گیری‌های واقعی بر روی یون‌های مثبت، یا در طیف‌سنج جرمی یا تله پنینگ انجام می‌شود. پس باید جرم الکترون‌ها قبل از جدول‌بندی به مقادیر اندازه‌گیری شده اضافه شود.  با در نظر گرفتن ساده ترین حالت یونیزاسیون کامل همه الکترون ها، برای یک هسته X با عدد اتمی Z ،
جرم اتمی نسبی به عنوان نسبت جرم اندازه گیری می شود، اصلاحات باید برای هر دو یون اعمال شود: عدم قطعیت در اصلاحات ناچیز است، در جدول زیر برای هیدروژن 1 و اکسیژن 16 است.
| پارامتر فیزیکی | 1 H | 16 O |
| --- | --- | --- |
| جرم اتمی نسبی یون X Z + | ۷۰۰۰۱۰۰۷۲۷۶۴۶۶۷۷۰۰۰♠۱٫۰۰۷۲۷۶۴۶۶۷۷(۱۰) | ۷۰۰۱۱۵۹۹۰۵۲۸۱۷۴۴۵۰۰♠۱۵٫۹۹۰۵۲۸۱۷۴۴۵(۱۸) |
| جرم اتمی نسبی الکترون های Z | ۶۹۹۶۵۴۸۵۷۹۹۰۹۴۳۰۰۰۰♠۰٫۰۰۰۵۴۸۵۷۹۹۰۹۴۳(۲۳) | ۶۹۹۷۴۳۸۸۶۳۹۲۷۵۴۰۰۰۰♠۰٫۰۰۴۳۸۸۶۳۹۲۷۵۴(۱۸) |
| تصحیح انرژی اتصال | ۳۰۰۷۸۵۴۰۱۵۰۰۰۰۰۰۰۰۰♠−۰٫۰۰۰۰۰۰۰۱۴۵۹۸۵ | ۳۰۰۵۷۸۰۵۸۴۴۱۰۰۰۰۰۰۰♠−۰٫۰۰۰۰۰۲۱۹۴۱۵۵۹ |
| جرم اتمی نسبی اتم خنثی | ۷۰۰۰۱۰۰۷۸۲۵۰۳۲۰۷۰۰۰♠۱٫۰۰۷۸۲۵۰۳۲۰۷(۱۰) | ۷۰۰۱۱۵۹۹۴۹۱۴۶۱۹۵۷۰۰♠۱۵٫۹۹۴۹۱۴۶۱۹۵۷(۱۸) |
این اصل را می توان با تعیین جرم اتمی نسبی الکترون توسط فرنهام و همکاران نشان داد. در دانشگاه واشنگتن (1995)  اندازه گیری فرکانس تابش سیکلوترون توسط الکترون ها و توسط  {\ce {^{12}_C^{6+}}}در تله پنینگ ساطع شده است. نسبت دو فرکانس شش برابر نسبت معکوس جرم دو ذره است. ( ذره سنگین تر باشد، فرکانس تابش سیکلوترون کمتر است؛ و هرچه بار روی ذره بیشتر باشد فرکانس بالاتر است).
{\frac {\nu _{c}({}^{12}{\rm {C}}^{6+})}{\nu _{c}({\rm {e}})}}={\frac {6A_{\rm {r}}({\rm {e}})}{A_{\rm {r}}({}^{12}{\rm {C}}^{6+})}}=0.000\,274\,365\,185\,89(58)
از آنجایی که جرم اتمی نسبی یون‌های {\ce {^{12}_C^{6+}}} بسیار نزدیک به 12 است، می‌توان از نسبت فرکانس‌ها برای محاسبه اولین تقریب به  {\ce {A_{\rm {r}}({\rm {e}})}}،  5.4863037178\times 10^{-4} استفاده کرد. سپس از این مقدار تقریبی برای محاسبه اولین تقریب به Ar(12C6+) استفاده می شود، با دانستن اینکه  {\tfrac {E_{b}(^{12}\mathrm {C} )}{m_{\rm {u}}c^{2}}} (از مجموع شش انرژی یونیزاسیون کربن)  1.1058674\times 10^{-6} است:
Ar(12C6+) ≈ ۷۰۰۱۱۱۹۹۶۷۰۸۷۲۳۶۳۶۷♠۱۱٫۹۹۶۷۰۸۷۲۳۶۳۶۷ . سپس از این مقدار برای محاسبه تقریب جدید Ar(e) استفاده می‌شود، و این فرآیند تا زمانی تکرار می‌شود که مقادیر دیگر تغییر نکنند (با توجه به عدم قطعیت نسبی اندازه‌گیری،  2.1\times 10^{-9} ):
این در چرخه چهارم تکرار اتفاق می‌افتد. برای این نتایج،
Ar(e) = 5.485799111(12)\times 10^{-4} برای این داده ها ارائه می شود.
مراجع

↑  "CODATA Value: electron mass". The NIST Reference on Constants, Units, and Uncertainty. US مؤسسه ملی فناوری و استانداردها. June 2011. Retrieved 2011-06-23. {{cite web}}: Cite has empty unknown parameter: |month= (help); External link in |work= (help)
↑  "CODATA Value: electron mass". The NIST Reference on Constants, Units and Uncertainty. May 20, 2019. Retrieved May 20, 2019.
↑  Farnham, D. L.; Van Dyck Jr., R. S.; Schwinberg, P. B. (1995), "Determination of the Electron's Atomic Mass and the Proton/Electron Mass Ratio via Penning Trap Mass Spectroscopy", Phys. Rev. Lett., 75 (20): 3598–3601, Bibcode:1995PhRvL..75.3598F, doi:10.1103/PhysRevLett.75.3598, PMID 10059680
جمهوری‌خواهی در ایالات متحده آمریکا

این مقاله دربارهٔ یک فلسفهٔ سیاسی و اجتماعی است. برای حزب آمریکا، حزب جمهوریخواه ایالات متحده آمریکا را ببینید.
جمهوریخواهی فلسفهٔ سیاسی راهبر ایالات متحده آمریکا است. این فلسفه از زمان تأسیس آمریکا بخش مهمی از اندیشهٔ مدنی آمریکایی بوده‌است. این اندیشه بر آزادی و حقوق خدشه ناپذیر به عنوان ارزش‌های اصلی تأکید می‌کند، مردم را به عنوان یک کل حاکمیت می‌سازد، آریستوکراسی و قدرت سیاسی به ارث رسیده را نفی می‌کند، از شهروندان انتظار دارد در اجرای وظایف مدنیشان مستقل باشند، و فساد سیاسی را منفور می‌داند. جمهوریخواهی آمریکایی در آغاز توسط پدران بنیان‌گذار ایالات متحده آمریکا در قرن ۱۸م تأسیس و اجرا شد. بنا بر گروهی از مورخین، برای آنان «جمهوریخواهی چیزی بیش از یک نوع حکومت بود. شیوه‌ای از زندگی، یک ایدئولوژی اساسی، تعهدی خدشه ناپذیر به آزادی و نفی کامل آریستوکراسی بود.»
جمهوریخواهی مبتنی بر مدل‌ها و ایده‌های باستانی یونانی رومی باستانی، رنسانس، انگلیسی بود. این اندیشه اساس انقلاب آمریکا، اعلامیه استقلال ایالات متحده آمریکا (۱۷۷۶), قانون اساسی ایالات متحده آمریکا (۱۷۸۷), و نیز نطق گتیسبورگ (۱۸۶۳) را شکل داد.
جمهوریخواهی را می‌توان از دیگر اشکال دموکراسی متمایز کرد، چنان‌که این اندیشه اظهار می‌دارد که مردم حقوق خدشه ناپذیری دارند که نمی‌توان با رأی اکثریتی از رای‌دهندگان آن‌ها را از آنان گرفت. الکسی دو توکویل در خصوص "استبداد اکثریت" در یک دمکراسی هشدار داده است، و توصیه کرده که دادگاه‌ها باید تلاش‌های اکثریت در خصوص پایمال کردن حقوق یک اقلیت نامحبوب را لغو کنند.
Capitol فضیلت‌های کلاسیک جمهوری‌خواهانه را متجلی ساخت.
تلیج‌کوه

| تلیچ کوه | تلیچ کوه |
| --- | --- |
روستا: روستا
مختصات: ۳۶°۴۸′ شمالی ۵۰°۲۹′ شرقی﻿ / ﻿۳۶٫۸۰۰°شمالی ۵۰٫۴۸۳°شرقی﻿ / 36.800; 50.483: مختصات: ۳۶°۴۸′ شمالی ۵۰°۲۹′ شرقی﻿ / ﻿۳۶٫۸۰۰°شمالی ۵۰٫۴۸۳°شرقی﻿ / 36.800; 50.483
کشور: ایران
استان: مازندران
شهرستان: رامسر
بخش: مرکزی
دهستان: جنت‌رودبار
جمعیت: ۸ نفر
تلیچ کوه، روستایی است از توابع بخش مرکزی شهرستان رامسر در استان مازندران ایران.
جمعیت

این روستا در دهستان جنت‌رودبار قرار دارد و براساس سرشماری مرکز آمار ایران در سال ۱۳۸۵، جمعیت آن ۸ نفر (۴خانوار) بوده‌است.
چرمهین (اردستان)

| چرمهین (اردستان) | چرمهین (اردستان) |
| --- | --- |
روستا: روستا
چرمهین (اردستان): چرمهین (اردستان)
مختصات: ۳۳°۲۲′۵۲″ شمالی ۵۲°۲۳′۵۵″ شرقی﻿ / ﻿۳۳٫۳۸۱۱۱°شمالی ۵۲٫۳۹۸۶۱°شرقی﻿ / 33.38111; 52.39861: مختصات: ۳۳°۲۲′۵۲″ شمالی ۵۲°۲۳′۵۵″ شرقی﻿ / ﻿۳۳٫۳۸۱۱۱°شمالی ۵۲٫۳۹۸۶۱°شرقی﻿ / 33.38111; 52.39861
کشور:  ایران
استان: استان اصفهان
شهرستان: شهرستان اردستان
بخش: بخش مرکزی شهرستان اردستان
دهستان: دهستان کچو
جمعیت (۲۰۰۶): جمعیت (۲۰۰۶)
 • کل: ۵۵
منطقهٔ زمانی: یوتی‌سی +۳:۳۰ (ساعت رسمی ایران)
 • تابستانی (DST): یوتی‌سی +۴:۳۰ (ساعت رسمی ایران)
چرمهین یک روستا در ایران است که در استان اصفهان واقع شده‌است. چرمهین ۵۵ نفر جمعیت دارد.
تام گریس

| تام گریس | تام گریس |
| --- | --- |
نام هنگام تولد: Thomas Stephen Gries
زادهٔ: ۲۰ دسامبر ۱۹۲۲ شیکاگو، ایلینوی
درگذشت: پسیفیک پلسیدس، لس‌آنجلس
همسر: Mary Eleanor Munday
تام گریس (انگلیسی: Tom Gries؛ ۲۰ دسامبر ۱۹۲۲ – ۳ ژانویهٔ ۱۹۷۷) یک کارگردان، و فیلم‌نامه‌نویس اهل ایالات متحده آمریکا بود.
از فیلم‌ها یا مجموعه‌های تلویزیونی که وی در آن‌ها نقش داشته است می‌توان به گذرگاه بریکهارت اشاره نمود.
روتسوایلر-نوکنتال

| روتسوایلر-نوکنتال  | روتسوایلر-نوکنتال  |
| --- | --- |
  نشان:   نشان
کشور: آلمان
ایالت: راینلاند-فالتس
ناحیه: Birkenfeld
انجمن شهرداری: Birkenfeld
حکومت: حکومت
 • شهردار: Hans-Dieter Kappler
مساحت: مساحت
 • کل: ۳٫۲۱ کیلومتر مربع (۱٫۲۴ مایل مربع)
ارتفاع: ۳۳۰ متر (۱۰۸۰ فوت)
جمعیت (۲۰۰۶-۰۶-۳۰): جمعیت (۲۰۰۶-۰۶-۳۰)
 • کل: ۵۱۰
 • تراکم: ۱۶۰/کیلومتر مربع (۴۱۰/مایل مربع)
منطقهٔ زمانی: CET/CEST (UTC+1/+2)
کدهای پستی: ۵۵۷۶۷
کدهای شماره‌گیری: ۰۶۷۸۷
پلاک خودرو: BIR
روتسوایلر-نوکنتال (به آلمانی: Rötsweiler-Nockenthal) یک شهر در آلمان است که در بیرکنفلد واقع شده‌است. روتسوایلر-نوکنتال ۵۱۰ نفر جمعیت دارد.
آرایه سنسورهای تصویربرداری اشعه ایکس با انرژی کم

تصویری از تلسکوپ فضایی الکسیس
آرایه سنسورهای تصویربرداری اشعه ایکس با انرژی کم (به انگلیسی: Array of Low Energy X-ray Imaging Sensors) که به‌صورت مخفف با نام الکسیس (ALEXIS) شناخته می‌شود، یک تلسکوپ متمرکز در ناحیه اشعه ایکس و فرابنفش است. این تلسکوپ فضایی متعلق به وزارت انرژی ایالات متحده است و توسط آزمایشگاه ملی لوس آلاموس با همکاری آزمایشگاه ملی سندیا و آزمایشگاه علوم فضایی دانشگاه کالیفرنیا ساخته شده‌است. الکسیس در ۲۵ آوریل ۱۹۹۳ به مدار زمین پرتاب شد.
تندالن

| تندالن Tänndalen | تندالن Tänndalen |
| --- | --- |
منطقه مسکونی: منطقه مسکونی
شهرستان: شهرستان یمتلاند
بخش: بخش هریدالن
جمعیت (۲۰۱۰): جمعیت (۲۰۱۰)
 • کل: ۶۶
منطقهٔ زمانی: یوتی‌سی +۱ (زمان)
 • تابستانی (DST): یوتی‌سی +۲ (ساعت تابستانی اروپای مرکزی)
تندالن (به سوئدی: Tänndalen) یک منطقهٔ مسکونی در سوئد است که در بخش هریدالن واقع شده‌است. تندالن ۶۶ نفر جمعیت دارد.
تقویت‌کننده عملیاتی با بازخورد جریان

شماتیک نمایشی از یک آمپ یا تقویت‌کننده با بازخورد جریان.
تقویت‌کننده عملیاتی با بازخورد جریان (سی‌اف‌اوای یا سی‌اف‌ای) نوعی تقویت‌کننده الکترونیکی است که ورودی معکوس‌کننده آن حساس به جریان به جای ولتاژ مانند یک تقویت‌کننده عملیاتی با بازخورد ولتاژ (وی‌اف‌ای) متداول است. سی‌اف‌ای توسط دیوید نلسون در شرکت کاملینیر اختراع شد و اولین بار در سال ۱۹۸۲ به عنوان تقویت‌کننده هیبریدی، سی‌ای‌سی۱۰۳ به فروش رسید. حق ثبت اختراع اولیه سی‌اف‌ای U.S. Patent ۴٬۵۰۲٬۰۲۰، دیوید نلسون و کنت سالر است (که در سال ۱۹۸۳ ثبت شد). سی‌اف‌ای‌های مدار مجتمع‌شده در سال ۱۹۸۷ توسط کاملینیر و اِلانتک (طراح بیل گروس) معرفی شد. آن‌ها معمولاً با آرایشهای مشابه پایه‌های وی‌اف‌ای تولید می‌شوند و اجازه می‌دهند تا وقتی که طرح مدار اجازه می‌دهد این دو نوع بدون سیم کشی دوباره تعویض شوند. در پیکربندی‌های ساده، مانند تقویت‌کننده‌های خطی، می‌توان از سی‌اف‌ای به جای وی‌اف‌ای بدون تغییر مدار استفاده کرد، اما در موارد دیگر مانند انتگرال‌گیرها، طراحی مدار دیگر لازم است. پیکربندی کلاسیک تقویت‌کننده تفاضلی چهار مقاومت نیز با سی‌اف‌ای کار می‌کند، اما نرخ حذف حالت مشترک ضعیف تر از یک وی‌اف‌ای است.
مقایسه وی‌اف‌ای و سی‌اف‌ای

جبران داخلی پهنای‌باند وی‌اف‌ای متأثر با یک خازن جبران قطب غالب داخلی است، و در نتیجه یک محدودیت بهره/پهنای‌باند ثابت دارد. سی‌اف‌ای‌ها همچنین دارای یک خازن جبران قطب غالب است، اما به دلیل استفاده از بازخورد جریان به جای بازخورد ولتاژ، پاسخ حلقه باز حاصل متفاوت است. پایداری وی‌اف‌ای به نسبت بهره حلقه باز به بهره بازخورد بستگی دارد. پایداری سی‌اف‌ای به نسبت امپدانس‌انتقالی حلقه باز به مقاومت بازخورد بستگی دارد. وی‌اف‌ای‌ها وابستگی به بهره/پهنای‌باند دارند. سی‌اف‌ای‌ها وابستگی (امپدانس‌انتقالی/مقاومت بازخورد) دارند.
در وی‌اف‌ای، عملکرد پویا با ضریب پهنای‌باند بهره و نرخ چرخش محدود می‌شود. سی‌اف‌ای‌ها از یک شکل ساختاری مدار استفاده می‌کنند که بر عملکرد مود-جریان تأکید دارد، که ذاتاً بسیار سریع‌تر از عملکرد مود-ولتاژ است زیرا کمتر در معرض تأثیر ظرفیت خازنی هرز گره است. هنگامی که با استفاده از فرایندهای دو قطبی مکمل با سرعت بالا ساخته می‌شود، سی‌اف‌ای‌ها می‌توانند مرتبه‌هایی با اندازه سریع‌تر از وی‌اف‌ای‌ها داشته باشند. این عمدتاً به دلیل جبران پایداری بیشتر وی‌اف‌ای‌ها در بهره واحد است. وی‌اف‌ای‌های جبران‌شده می‌توانند به همان سرعتی سی‌اف‌ای باشند. با سی‌اف‌ای‌ها، بهره تقویت‌کننده ممکن است به‌طور مستقل از پهنای‌باند کنترل شود. این مزایای عمده سی‌اف‌ای‌ها را نسبت به شکل ساختاری‌های متداول وی‌اف‌ای تشکیل می‌دهد.
از معایب سی‌اف‌ای‌ها می‌توان به ولتاژ آفست و مشخصات جریان بایاس ورودی ضعیف‌تر اشاره کرد. بعلاوه، بهره حلقه دی‌سی به‌طور کلی در حدود سه رقم اعشار مرتبه بزرگی کوچک‌تر است. سی‌اف‌ای نویز جریان ورودی وارون بسیار بیشتری دارد. برای دستیابی به حداکثر عملکرد، مدارهای سی‌اف‌ای باید از مقدار مشخصی از مقاومت بازخورد استفاده کنند. مقدار کمتری از مقاومت بازخورد می‌تواند تقویت‌کننده را نوسانی سازد. مدارهای سی‌اف‌ای هرگز نباید دارای خازن مستقیم بین خروجی و پایه ورودی وارون باشند زیرا این امر اغلب منجر به نوسان می‌شود. سی‌اف‌ای به‌طور ایده‌آل برای کاربردهای با سرعت بسیار بالا و دقت مورد نیاز مناسب است.
توسعه وی‌اف‌ای‌های سریع‌تر در حال انجام است، و وی‌اف‌ای‌ها با ضریب بهره-پهنای‌باند در محدوده یواچ‌اف پایین در زمان نوشتن این مقاله در دسترس است. با این حال، سی‌اف‌ای‌ها با ضریب بهره-پهنای‌باند بیش از یک اکتاو بالاتر از مشابه وی‌اف‌ای در دسترس هستند و همچنین می‌توانند به عنوان تقویت‌کننده بسیار نزدیک به ضریب بهره-پهنای‌باند خود کار کنند.
خواندن بیشتر

`Current Feedback Operational Amplifiers and Their Applications' by Raj Senani, D. R. Bhaskar, V. K. Singh and A. K. Singh, Springer Science+ Business Media, New York, 2013 شابک ‎۹۷۸−۱−۴۶۱۴−۵۱۸۷−۷ https://www.springer.com/gp/book/9781461451877
`Application of the current feedback operational amplifier` by Prof. Ahmed M. Soliman
https://www.researchgate.net/publication/227165604_Applications_Cherent_Feedback_Oprational_Alifiers
`Realization of a class of Analog Signal Processing/Signal Generation Circuits: Novel configurations using current feedback op-amps’, by Prof. Raj Senani, Frequenz: Journal of Telecommunications (Germany), vol. 52, no. 9/10, pp. 196-206, 1998.
https://www.researchgate.net/publication/260854255_Realization_a_Class_of_Analog_Signal_Processing_Signal_Generation_Circuits_Novel_Configurations_Using_Current_Feedback_Op-Amps
`Current-feedback operational amplifier and applications` by F. J. Lidgey and Khaled Hayatleh, Electronics and Communication Engineering Journal, 9 (4), pp. 176-182, سپتامبر ۱۹۹۷
https://www.researchgate.net/publication/3364493_Current-feedback_opplional_amplifiers_and_applications
چلوریس ۴۱۰

| کشف | کشف |
| --- | --- |
تاریخ کشف: ژانویه ۷, ۱۸۹۶
طبقه‌بندی: طبقه‌بندی
رده ریزسیاره: Main belt (Chloris)
ویژگی‌های مداری: ویژگی‌های مداری
مبدأ ۳۰ ژانویه ۲۰۰۵ (JD ۲۴۵۳۴۰۰.۵): مبدأ ۳۰ ژانویه ۲۰۰۵ (JD ۲۴۵۳۴۰۰.۵)
اوج: ۵۰۵.۰۹۴ Gm (۳.۳۷۶ AU)
حضیض: ۳۱۱.۵ Gm (۲.۰۸۲ AU)
نیم‌قطر بزرگ: ۴۰۸.۲۹۷ Gm (۲.۷۲۹ AU)
خروج از مرکز مداری: ۰.۲۳۷
تناوب مداری: ۱۶۴۶.۸۹۶ d (۴.۵۱ a)
میانگین سرعت مداری: ۱۸.۰۳ km/s
آنومالی متوسط: ۲۸۷.۹۳°
انحراف: ۱۰.۹۲۱°
ویژگی‌های فیزیکی: ویژگی‌های فیزیکی
ابعاد: ۱۲۳.۵۷ km
جرم: unknown
میانگین چگالی: unknown
گرانش سطحی استوایی: unknown
سرعت گریز استوایی: unknown
سپیدایی هندسی: ۰.۰۵۵۴
قدر مطلق (H): ۸.۳
 :  
سیارک ۴۱۰ (به انگلیسی: 410 Chloris، نامگذاری:1896CH) چهارصد و دهمین سیارک کشف شده‌است که در ۷ ژانویه ۱۸۹۶ و در نیس کشف شد.
قدر مطلق سیارک برابر ۸٫۳۰ است.
جنگل‌های کوهستانی آمریکای مرکزی

| جنگل‌های کوهستانی آمریکای مرکزی | جنگل‌های کوهستانی آمریکای مرکزی |
| --- | --- |
Central American montane forest, with Pinus hartwegii, on the slopes of Tajumulco volcano, Guatemala.: Central American montane forest, with Pinus hartwegii, on the slopes of Tajumulco volcano, Guatemala.
موقعیت جنگل‌های کوهستانی آمریکای مرکزی در نقشه: موقعیت جنگل‌های کوهستانی آمریکای مرکزی در نقشه
بومگاه: بومگاه
زیست‌بوم: جنگل‌های گرمسیری
مرزها: Central American pine-oak forests و Central American Atlantic moist forests
جغرافیا: جغرافیا
مساحت: ۱۳٬۲۰۰ کیلومتر مربع (۵٬۱۰۰ مایل مربع)
کشورها: مکزیک (چیاپاس)، گواتمالا، السالوادور، هندوراس و نیکاراگوئه
نگهداری: نگهداری
وضعیت نگهداری: Vulnerable
محافظت‌شده: ۳۱٫۳۴٪
جنگل‌های کوهستانی آمریکای مرکزی (به اسپانیایی: Bosques montanos de América Central) یک منطقهٔ مسکونی و جنگل در مکزیک است.
ردا ربعی

| اطلاعات شخصی | اطلاعات شخصی | اطلاعات شخصی | اطلاعات شخصی |
| --- | --- | --- | --- |
زادروز:  ۱۲ ژوئیهٔ ۱۹۹۴ ‏(۳۰ سال)
زادگاه:  روبه
قد:  ۱٫۸۰ متر (۵ فوت ۱۱ اینچ)
پست:  هافبک
اطلاعات باشگاهی: اطلاعات باشگاهی
باشگاه کنونی:  باشگاه فوتبال بوتو پلوودیو
شمارهٔ پیراهن:  ۲۲
باشگاه‌های جوانان: باشگاه‌های جوانان
۲۰۰۶–۲۰۰۹:  باشگاه فوتبال لیل
۲۰۰۹–۲۰۱۱:  Roubaix FC (futsal)
۲۰۱۱–۲۰۱۲:  Picasso FC (futsal)
۲۰۱۲–۲۰۱۴:  Roubaix FC (futsal)
باشگاه‌های حرفه‌ای*: باشگاه‌های حرفه‌ای*
| سال‌ها |  باشگاه‌ها |  بازی† |  (گل)† |
| ۲۰۱۴–۲۰۱۶ |  Douai Gayant (futsal) |   |  (۳۵) |
| ۲۰۱۶ |  Wasquehal |  ۱۰ |  (۸) |
| ۲۰۱۶–۲۰۱۹ |  باشگاه ورزشی آمیان |  ۱ |  (۰) |
| ۲۰۱۶–۲۰۱۹ |  باشگاه ورزشی آمیان |  ۲۰ |  (۲) |
| ۲۰۱۷ |  ← Lyon-Duchère (قرضی) |  ۴ |  (۰) |
| ۲۰۱۸ |  ← Juventus București (قرضی) |  ۷ |  (۰) |
| ۲۰۱۸–۲۰۱۹ |  ← Avranches (قرضی) |  ۱۷ |  (۴) |
| ۲۰۱۹–۲۰۲۰ |  Fremad Amager |  ۳۷ |  (۹) |
| ۲۰۲۱– |  باشگاه فوتبال بوتو پلوودیو |  ۳۷ |  (۳) |
تیم ملی: تیم ملی
| ۲۰۱۳–۲۰۱۵ |  France Futsal |  ۲۴ |  (۱۸) |
 تعداد بازی‌ها و گل‌ها فقط مربوط به بازی‌های لیگ داخلی است و آمار به روز شده در تاریخ ۲۱:۲۰, ۲۶ مارس ۲۰۲۲ (UTC). :  تعداد بازی‌ها و گل‌ها فقط مربوط به بازی‌های لیگ داخلی است و آمار به روز شده در تاریخ ۲۱:۲۰, ۲۶ مارس ۲۰۲۲ (UTC). 
ردا ربعی در سال ۲۰۲۲
ردا ربعی (انگلیسی: Réda Rabeï؛ زادهٔ ۱۲ ژوئیهٔ ۱۹۹۴) بازیکن فوتبال اهل فرانسه است.
از باشگاه‌هایی که در آن بازی کرده‌است می‌توان به باشگاه ورزشی آمیان اشاره کرد.
وی همچنین در تیم ملی فوتبال France Futsal بازی کرده‌است.
جلیقه (فیلم)

| جلیقه | جلیقه |
| --- | --- |
پوستر رسمی جلیقه: پوستر رسمی جلیقه
کارگردان: جان میباری
تهیه‌کننده: جرج کلونی استیون سودربرگ پیتر گوبر مارک روکو
نویسنده: مسی تاجدین
فیلمنامه‌نویس: مسی تاجدین
بازیگران: آدرین برودی کیرا نایتلی کریس کریستوفرسون جنیفر جیسن لی کلی لینچ برد رنفرو دنیل کریگ جیسون لوئیس تارا سامرز  نایجل ویتمی  پال برچرد ریچارد دوردن
موسیقی: راجر انو
فیلم‌بردار: پیتر دمینگ
تدوین‌گر: اما ئی. هیکاکس
تاریخ‌های انتشار: ۲۳ ژانویه ۲۰۰۵ (۲۰۰۵-0۱-۲۳) (جشنواره فیلم ساندنس) ۴ مارس ۲۰۰۵ (۲۰۰۵-0۳-۰۴)
مدت زمان: ۱۰۳ دقیقه
کشور: آمریکا
زبان: انگلیسی 
هزینهٔ فیلم: $۲۹ میلیون
فروش گیشه: $۲۱٬۱۲۶٬۲۲۵
جلیقه یا ژاکت (به انگلیسی: The Jacket)، یک فیلم آمریکایی دلهره‌آور روان‌شناختی و علمی-تخیلی محصول ۲۰۰۵ به کارگردانی جان‌می‌بوری است و بازیگرانی مانند آدرین برودی، کیرا نایتلی، کریس کریستوفرسون و جنیفر جیسن لی در آن به ایفای نقش پرداخته‌اند. این فیلم تا حدودی بر اساس رمان ستاره گرد جک لندن است که در سال ۱۹۱۵ منتشر شده است.
خلاصه فیلم

یک کهنه سرباز جنگ خلیج فارس در اثر حادثه ایی مجرم تلقی شده و دریک آسایشگاه روانی زندانی میشود، اما تحت آزمایش های غیر قانونی دکتر بکر و کارکنانش قرار میگیرد، او در می یابد که در جریان آزمایشات به 15 سال آینده سفر میکند و ...
بازیگران

آدرین برودی در نقش جک استارکز
کیرا نایتلی در نقش جکی پرایس
کریس کریستوفرسون در نقش دکتر توماس بکر
جنیفر جیسن لی در نقش دکتر لورنسون
کلی لینچ در نقش جین پرایس
دنیل کریگ در نقش رودی مکنزی
جیسون لوئیس در نقش افسر هریسون
لورا مارانو در نقش جوانی جکی
نایجل ویتمی
پال برچرد
ریچارد دوردن
تفین

| تفین | تفین |
| --- | --- |
روستا: روستا
تفینموقعیت در ایراننمایش نقشه ایرانتفینتفین (Iran Kurdistan)نمایش نقشه Iran Kurdistan: تفینموقعیت در ایراننمایش نقشه ایرانتفینتفین (Iran Kurdistan)نمایش نقشه Iran Kurdistan
مختصات: ۳۵°۸′ شمالی ۴۶°۳۹′ شرقی﻿ / ﻿۳۵٫۱۳۳°شمالی ۴۶٫۶۵۰°شرقی﻿ / 35.133; 46.650: مختصات: ۳۵°۸′ شمالی ۴۶°۳۹′ شرقی﻿ / ﻿۳۵٫۱۳۳°شمالی ۴۶٫۶۵۰°شرقی﻿ / 35.133; 46.650
کشور: ایران
استان: کردستان
شهرستان: سروآباد
بخش: بخش مرکزی
دهستان: ژریژه
جمعیت: ۵۹ نفر (سرشماری ۹۵)
تفین، روستایی از توابع بخش مرکزی شهرستان سروآباد در استان کردستان ایران است.
جمعیت

این روستا در دهستان ژریژه قرار دارد و براساس سرشماری مرکز آمار ایران در سال ۱۳۸۵، جمعیت آن ۹۹ نفر (۲۹خانوار) بوده‌است.
آرایه زمان‌بندی تپ‌اختر اروپا

نشان آرایه زمان‌بندی تپ‌اختر اروپا (EPTA)
آرایه زمان‌بندی تپ‌اختر اروپا (انگلیسی: European Pulsar Timing Array) یا (EPTA) یک همکاری اروپایی برای ترکیب پنج تلسکوپ رادیویی کلاس ۱۰۰ متر برای رصد آرایه‌ای از تپ‌اخترها با هدف ویژهٔ یافتن امواج گرانشی است. این یکی از چندین پروژهٔ آرایهٔ زمان‌بندی تپ‌اختری در حال بهره‌برداری و یکی از چهار پروژهٔ شامل آرایه زمان‌بندی بین‌المللی تپ‌اختر، آرایه زمان‌بندی پالسار پارکس، رصدخانه نانو هرتز آمریکای شمالی برای امواج گرانشی، و آرایه زمان‌بندی تپ‌اختر هند است.