stanford-oval/wikipedia huggingface dataset:
میکروسکوپ تونلی روبشی

تصویری بازسازی شده از یک سطح بسیار تمیز طلا به وسیله میکروسکوپ تونلی روبشی (100)
میکروسکوپ تونلی روبشی ( STM ) به انگلیسی: (STM: Scanning tunneling microscope) گونه‌ای میکروسکوپ پراب روبشی است که براساس روبش سطح رسانا به‌وسیلهٔ نوک بسیار باریک (در حد چند نانومتر) و تغییر در میزان جریان عبوری برحسب فاصله کار می‌کند. با این میکروسکوپ می‌توان نحوه آرایش اتم‌ها در سطح شبکه را به تصویر کشید. به عبارت دیگر تصویر ایجاد شده نشان دهنده آرایش فضایی نوار رسانش فلز یا نیمه هادی است. جریان در این گونه میکروسکوپ مستقیم (DC) است و جریان به صورت نمایی با فاصله نوک از نمونه رابطه دارد.
این میکروسکوپ، ابزاری برای تصویربرداری از سطوح، در مقیاس اتمی است. این وسیله در سال 1981 اختراع شد و مخترعان آن، گرد بینگ و هاینریش روهرر، در IBM زوریخ، جایزه نوبل فیزیک را در سال 1986 را به دست آوردند.    STM با استفاده از یک نوک رسانای بسیار تیز که می‌تواند اجسام کوچکتر از 0.1 نانومتر را تشخیص دهد، با وضوح 0.01 نانومتری، عمق سطح را حس می‌کند.(در مقیاس 10 پیکومتر) این بدان معنی است که می‌توان به طور معمول از اتم‌ها تصویربرداری و حتی آنها را دستکاری کرد، به صورتی که آنها را می‌توان جابه‌جا کرد و در موقعیت‌های دلخواه قرار داد.
بیشتر میکروسکوپ‌ها برای استفاده در شرایط ultra-high vacuum و در دمای نزدیک به صفر کلوین ساخته شده‌اند، اما امروزه انواع مختلفی برای مطالعات هوایی،محیط های آبی و سایر محیط‌ها و حتی دماهای بیش از 1000 درجه سانتیگراد وجود دارد.
چگونگی عملکرد میکروسکوپ تونلی روبشی(STM)
STM بر اساس مفهوم تونل زنی کوانتومی ساخته شده است. هنگامی که نوک آن، بسیار نزدیک به سطح مورد بررسی می‌شود، ولتاژ بایاس اعمال شده بین این دو، این امکان را فراهم می‌کند تا الکترون ها عبور کنند و جریان برقرار شود. این جریان، حاصل تابعی از موقعیت نوک، ولتاژ اعمال شده و چگالی محلی حالت‌ها (LDOS) نمونه است. اطلاعات با پردازش جریانی که از نوک اسکن می‌شود، بدست می‌آیند و معمولاً به شکل تصویر نمایش داده می‌شوند.
در واقع روشی که به طیف سنجی تونلی کوانتومی معروف است به این شکل عمل می‌کند: نگه داشتن نوک در یک موقعیت ثابت و بالاتر از سطح، تغییر ولتاژ بایاس و ثبت تغییرات حاصل از جریان. با استفاده از این روش می‌توان چگالی محلی حالت‌های الکترونی را بازسازی کرد و آنها را پردازش نمود.  این کار گاهی در میدان‌های مغناطیسی بالا و در حضور ناخالصی‌ها انجام می‌شود تا خصوصیات و فعل و انفعالات الکترون در ماده مورد مطالعه را استنباط و بررسی کند.
میکروسکوپ اسکن تونلی روبشی در مقایسه با سایر میکروسکوپ‌ها، می‌تواند یک انتخاب چالش برانگیز هم باشد، زیرا به سطوح بسیار تمیز و پایدار،یک نوک بسیار تیز،سطحی با ایزولاسیون عالی در برابر لرزش (سطحی بدون هیچ گونه لرزش و نوسان) و الکترونیک پیشرفته نیاز دارد. با این وجود، بسیاری از علاقه‌مندان ترجیح می‌دهند از این میکروسکوپ‌ها استفاده کنند.
روش

نوک بسیار تیز این میکروسکوپ توسط یک مکانیزم موقعیت‌یابی به نمونه نزدیک می‌شود که معمولاً این مکانیزم، به صورت بصری (چشمی) کنترل می‌شود. در فاصله‌های نزدیک، کنترل موقعیت نوک نسبت به سطح نمونه به وسیله‌ی اسکنرهای لوله‌ای پیزوالکتریک حاصل می‌شود که به ما این امکان را می‌دهد که با کنترل ولتاژ، فاصله‌ی بین نوک و سطح را کنترل کنیم. ولتاژ بایاس بین نمونه و نوک اعمال می‌شود و اسکنر به تدریج روی سطح کشیده می‌شود تا زمانی که نوک شروع به دریافت جریان تونلی کند.
فاصله نوک نمونه W، در بازه‌ای در حدود (4-7 Å 0.4-0.7 (nm نگه داشته می‌شود. این محدوده، کمی بالاتر از ارتفاعی که در آن نوک STM برهم کنش از نوع دافعه را تجربه می کند (W <3 Å)؛ اما هنوز هم در منطقه‌ای قرار دارد که برهم‌کنش در آن از نوع جذبی است (w<10 & w>3 Å). جریان تونلی، در محدوده sub-nanoampere، تا نزدیک‌ترین حالت ممکن به اسکنر، تقویت می‌شود. پس از ایجاد اثر تونلی، میزان انحراف و موقعیت نوک نسبت به نمونه، با توجه به نیازها و نوع آزمایش متفاوت است.
همانطور که نوک STM در یک ماتریس گسسته x-y بر روی سطح نمونه حرکت می‌کند، تغییرات در ارتفاع سطح و تراکم و جمعیت الکترونی باعث تغییر در جریان تونلی می‌شود. این تغییرات باعث می‌شود تا با ذخیره‌سازی و سپس بازسازی و پردازش آنها بتوانیم تصاویری از نمونه ایجاد کنیم. تصاویر دیجیتالی سطح به یکی از این دو صورت تشکیل می‌شوند: در حالت ارتفاع ثابت، تغییرات جریان تونلی به طور مستقیم ترسیم می‌شود، در حالی که در حالت جریان ثابت، جریان تونلی یک مقدار ثابت از پیش تعیین شده دارد و تغییر نمی‌کند؛ در این حالت ولتاژی که کنترل کننده فاصله نوک تا نمونه ( z) بود پیوسته ثبت می‌شود.
در حالت جریان ثابت، بازخوردهای الکترونیکی که باعث اعمال ولتاژ به مکانیزم کنترل پیزوالکتریکی می‌شوند فاصله z را تنظیم می‌کنند. اگر در موقعیت‌هایی جریان تونلی کمتر از جریان در نظرگرفته شود، نوک، بیشتر پایین می‌رود و به نمونه نردیک‌تر می‌شود تا جریان افزایش یابد؛ و چنانچه جریان بیشتر از حد در نظرگرفته شود، نوک از نمونه فاصله می‌گیرد تا جریان کاهش یابد. این پروسه بسیار آرام پیش می‌رود زیرا سنسورها باید در تمام نقاط سطح، جریان را اندازه‌گیری کنند و با توجه به آن، فاصله نوک، از سطح نمونه را تنظیم کنند. وقتی سطح از نظر اتمی صاف باشد، ولتاژ اعمال شده به اسکنر، به طور عمده نشانگر تغییرات در چگالی بار محلی است. اما هنگامی که یک چاله‌ی اتمی (نبودن یک اتم در جای خودش) مشاهده می‌شود، یا هنگامی که سطح به دلیل عیوب سطحی دچار ناهمواری می‌شود ، ارتفاع اسکنر نیز به دلیل وجود این ناهمواری‌ها باید تغییر کند. تصویری که از پردازش ولتاژهای اسکنر z ایجاد شده است به دلیل اینکه می‌بایست در این روش جریان تونلی در حین اسکن کردن نقاط روی سطح ثابت بماند، حاوی داده‌های توپوگرافی و چگالی الکترون است. در بعضی موارد ممکن است مشخص نباشد که آیا تغییرات ارتفاع به دلیل کدام یک از این دو مورد رخ داده است.
در حالت ارتفاع ثابت، هنگامی که اسکنر به جلو و عقب بر روی سطح حرکت می‌کند، ولتاژ اسکنر ثابت نگه‌داشته می‌شود و از طرفی جریان تونلی، به طور نمایی با فاصله نوک از سطح تغییر می‌کند. این روش به مراتب سریع‌تر از روش قبلی است، اما در سطوح ناهموار و سطوحی که پستی بلندی‌های زیادی دارند و زبر هستند احتمال آسیب دیدن نوک و خراب شدن آن بالاست.
اسکن نوک STM از مرتبه ماتریس‌های 128 × 128 تا 1024 × 1024 (یا بیشتر) است و برای هر درایه از این ماتریس یک مقدار واحد بدست می‌آید. تصاویر تولید شده توسط STM همگی خاکستری(سیاه سفید) هستند، و پس از پردازش رنگ به منظور تأکید بصری بر ویژگی‌های مهم افزوده می‌شود.
ابزار دقیق

اجزای اصلی میکروسکوپ تونلینگ روبشی به شرح زیر است:
نوک بسیار تیز اسکن، پیزوالکتریک کنترل کننده ارتفاع (محور z)، اسکنر جانبی (محورهای x و y) و مکانیزم سختی نوک و نمونه.
میکروسکوپ توسط تجهیزات الکترونیکی اختصاصی و کامپیوتر کنترل می‌شود. این سیستم به منظور جلوگیری از هرگونه ارتعاش، توسط یک سیستم ایزولاسیون ارتعاش نیز پشتیبانی می‌شود.
گالری تصاویر STM

جوانه‌های نقره‌ای با ضخامت یک اتم روی حاشیه مرزهای پالادیوم رشد می‌كنند. تصوير 250*250 نانومتر
حاشيه‌های بازسازی شده طلا که از شش ردیف اتمی تشکیل شده‌اند. تصویر 10*10 نانومتر
بخشی به طول 7 نانومتر از یک نانولوله کربنی تک جداره.
اتمهای سطح کریستال کاربید سیلیکون (SiC) در یک شبکه شش ضلعی مرتب شده و 0.3 نانومتر از هم فاصله دارند.
نانو دستکاری STM با مولکولهای PTCDA بر روی گرافیت، برای نوشتن آرم مرکز علوم نانو (CeNS) ، مونیخ.
برای مطالعه بیشتر

Chen CJ (1993). Introduction to Scanning Tunneling Microscopy (PDF). Oxford University Press. ISBN 978-0-19-507150-4.
Wiesendanger R (1994). Scanning probe microscopy and spectroscopy: methods and applications. Cambridge University Press. ISBN 978-0-521-42847-7.
Wiesendanger R, Güntherodt HJ, eds. (1996). Scanning Tunneling Microscopy III – Theory of STM and Related Scanning Probe Methods. Springer Series in Surface Sciences. Vol. 29. Springer-Verlag Berlin Heidelberg. doi:10.1007/978-3-642-80118-1. ISBN 978-3-540-60824-0.
Bai C (2000). Scanning tunneling microscopy and its applications. New York: Springer Verlag. ISBN 978-3-540-65715-6.
Voigtländer B (2015). Scanning Probe Microscopy. NanoScience and Technology (به انگلیسی). Bibcode:2015spma.book.....V. doi:10.1007/978-3-662-45240-0. ISBN 978-3-662-45239-4. ISSN 1434-4904. S2CID 94208893.
Lounis S (2014-04-03). "Theory of Scanning Tunneling Microscopy". arXiv:1404.0961 [cond-mat.mes-hall].
Binnig G, Rohrer H, Gerber C, Weibel E (1983-01-10). "7 × 7 Reconstruction on Si(111) Resolved in Real Space". Physical Review Letters (به انگلیسی). 50 (2): 120–123. Bibcode:1983PhRvL..50..120B. doi:10.1103/PhysRevLett.50.120. ISSN 0031-9007.
Binnig G, Rohrer H, Gerber C, Weibel E (1982-07-05). "Surface Studies by Scanning Tunneling Microscopy". Physical Review Letters (به انگلیسی). 49 (1): 57–61. Bibcode:1982PhRvL..49...57B. doi:10.1103/PhysRevLett.49.57. ISSN 0031-9007.
Binnig G, Rohrer H, Gerber C, Weibel E (1982-01-15). "Tunneling through a controllable vacuum gap". Applied Physics Letters (به انگلیسی). 40 (2): 178–180. Bibcode:1982ApPhL..40..178B. doi:10.1063/1.92999. ISSN 0003-6951.
Bardeen J (1961-01-15). "Tunnelling from a Many-Particle Point of View". Physical Review Letters (به انگلیسی). 6 (2): 57–59. Bibcode:1961PhRvL...6...57B. doi:10.1103/PhysRevLett.6.57. ISSN 0031-9007.
Tersoff J, Hamann DR (January 1985). "Theory of the scanning tunneling microscope". Physical Review. B, Condensed Matter. 31 (2): 805–813. Bibcode:1985PhRvB..31..805T. doi:10.1103/PhysRevB.31.805. PMID 9935822.
Chen CJ (July 1990). "Origin of atomic resolution on metal surfaces in scanning tunneling microscopy". Physical Review Letters. 65 (4): 448–451. Bibcode:1990PhRvL..65..448C. doi:10.1103/PhysRevLett.65.448. PMID 10042923.
Fujita D, Sagisaka K (January 2008). "Active nanocharacterization of nanofunctional materials by scanning tunneling microscopy". Science and Technology of Advanced Materials. 9 (1): 013003. Bibcode:2008STAdM...9a3003F. doi:10.1088/1468-6996/9/1/013003. PMC 5099790. PMID 27877921.
نمای شماتیک از یک STM.
STM سال 1986 در موزه‌های تاریخ دبلیو ژنو .
راه اندازی یک STM بزرگ در مرکز فناوری نانو در لندن.
رجبعلی تجلی سبزواری

| رجبعلی تجلی سبزواری | رجبعلی تجلی سبزواری |
| --- | --- |
زادهٔ: ۱۲۶۰
درگذشت: ۱۳۲۷ یا ۱۳۲۸
عنوان: تجلی
رجبعلی تجلی سبزواری (۱۲۶۰ – ۱۳۲۷ یا ۱۳۲۸ شمسی) شاعر و ادیب ایرانی بود.  ابتدا «مؤمن» تخلص می‌کرد ولی بعداً تخلص «تجلی» را برگزید.
رجبعلی فرزند ملاحسن فرزند ملاعبدالجواد در سبزوار به دنیا آمد. او مشروطه‌خواه بود و ناچار شد از دست حاکم سبزوار به مشهد بگریزد.
او در ادارهٔ مالیه خدمت می‌کرد و پس از بازنشستگی در یکی از روستاهای چناران سکونت گزید. او مرید سلسله نعمت‌اللهی بود.
آثار

آثار او عبارتند از:
ذم الاستبداد، چاپ ۱۳۲۶
انقلاب خراسان، چاپ ۱۳۲۸، دربارهٔ مبارزات آزادی‌خواهان و مشروطه‌طلبان خراسان. چهار بیت اول آن چنین است:
دوستان، یک حکایتی‌ست مرا وز خراسان روایتی‌ست مرانه روایت از آنچه دیدم خویش‏جمله گفتم به‌نظمْ بی‌کم‌وبیش‏شه محمدعلی، شهِ ایران‏مرتدِ دین و راندهٔ یزدان‏پس از آن کز جفای آن نادان‏شد خزانْ مجلسِ بهارستان
تجددنامه، چاپ ۱۳۴۷ هجری قمری، که نکوهش تجددمآبی و فرنگی‌مآبی است.
نیاز تجلی، شرح منظوم دعای ابو حمزه ثمالی است که توسط سلطان‌حسین تابنده در تیر ۱۳۲۱ خورشیدی چاپ شد.
ارمغان تجلی، چاپ ۱۳۲۲ خورشیدی
طالبنامه تجلی، دربارهٔ اتحاد بین شیعی و سنی، چاپ ۱۳۶۳ هـ. ق
کنکاش‌نامه، بیان اتفاقات از سفر اول ناصرالدین شاه قاجار به اروپا تا افتتاح دوره دوم مجلس شورای ملی است که به تشویق شاهزاده محمد هاشم میرزا افسر سروده شده‌است.
مویلح الصوارنه

| مویلح الصوارنه مویلح الصوارنة | مویلح الصوارنه مویلح الصوارنة |
| --- | --- |
روستا: روستا
مویلح الصوارنهLocation in Syria: مویلح الصوارنهLocation in Syria
مختصات: ۳۵°۲۰′۲۴″ شمالی ۳۷°۸′۳۴″ شرقی﻿ / ﻿۳۵٫۳۴۰۰۰°شمالی ۳۷٫۱۴۲۷۸°شرقی﻿ / 35.34000; 37.14278: مختصات: ۳۵°۲۰′۲۴″ شمالی ۳۷°۸′۳۴″ شرقی﻿ / ﻿۳۵٫۳۴۰۰۰°شمالی ۳۷٫۱۴۲۷۸°شرقی﻿ / 35.34000; 37.14278
کشور:  سوریه
استان: استان حماه
منطقه: منطقه حماه
ناحیه: ناحیه حمرا
جمعیت (۲۰۰۴): جمعیت (۲۰۰۴)
 • کل: ۷۰۰
منطقهٔ زمانی: یوتی‌سی +۲ (زمان اروپای شرقی)
 • تابستانی (DST): یوتی‌سی +۳ (ساعت تابستانی اروپای شرقی)
City Qrya Pcode: C3106
مویلح الصوارنه (به عربی: مویلح الصوارنة) یک روستا در سوریه است که در ناحیه حمرا واقع شده‌است. مویلح الصوارنه ۷۰۰ نفر جمعیت دارد.
مسابقات فرمول یک فصل ۱۹۸۴

| 0 | 1 | 2 | 3 |
| --- | --- | --- | --- |
مسابقات جهانی فرمول یک ۱۹۸۴  : مسابقات جهانی فرمول یک ۱۹۸۴  
| قبلی: | ۱۹۸۳ | بعدی: | ۱۹۸۵ |
مسابقه بر پایهٔ کشور مسابقه بر پایهٔ فصل: مسابقه بر پایهٔ کشور مسابقه بر پایهٔ فصل
مسابقات فرمول یک فصل ۱۹۸۴ در سال ۱۹۸۴ میلادی برگزار شد. در این مسابقات نیکی لائودا (به انگلیسی: Niki Lauda) از تیم مک‌لارن و با خودروی تی‌ای‌جی به قهرمانی رسید وی که در آغاز مسابقه در خط ۰ قرار داشت، بهترین زمان خود را در دور ۵ به دست آورد و در مجموع صاحب ۷۲ امتیاز شد.
دت ده بوس

| دت ده بوس | دت ده بوس |
| --- | --- |
زادهٔ: ۱۸ فوریهٔ ۱۹۵۸ اوترخت
درگذشت: ۲۱ ژوئیهٔ ۲۰۱۳ هورن
ملیت: هلند
دت ده بوس (انگلیسی: Det de Beus; ۱۸ فوریهٔ ۱۹۵۸ – ۲۱ ژوئیهٔ ۲۰۱۳) بازیکن هاکی روی چمن اهل هلند بود.
مرگ بر روی نیل (فیلم ۱۹۷۸)

| مرگ بر روی نیل | مرگ بر روی نیل |
| --- | --- |
کارگردان: جان گیلرمین
تهیه‌کننده: John Knatchbull, 7th Baron Brabourne
فیلمنامه‌نویس: آنتونی شیفر
بر پایه: مرگ بر روی نیل 1937 novel اثر آگاتا کریستی
بازیگران: پیتر اوستینوف سایمن مک‌کورکیندل لویس چلیز میا فارو بت دیویس جرج کندی مگی اسمیت آنجلا لنسبوری الیویا هاسی دیوید نیون جان فینچ جک واردن جین برکین آی. اس. جوهر هری اندروز سام وانامیکر
موسیقی: نینو روتا
فیلم‌بردار: جک کاردیف
تدوین‌گر: Malcolm Cooke
شرکت تولید: Mersham Productions
توزیع‌کننده: امی فیلمز (UK) پارامونت پیکچرز (US)
تاریخ‌های انتشار:  ۲۹ سپتامبر ۱۹۷۸ (۱۹۷۸-۰۹-۲۹) (US)  ۲۳ اکتبر ۱۹۷۸ (۱۹۷۸-۱۰-۲۳) (UK)  
مدت زمان: ۱۴۰ دقیقه
کشور: بریتانیا
زبان: انگلیسی 
فروش گیشه: ۱۴٬۵۶۰٬۰۸۴ دلار (US)
مرگ بر روی نیل (انگلیسی: Death on the Nile) فیلمی در ژانر جنایی به کارگردانی جان گیلرمین است که در سال ۱۹۷۸ منتشر شد.
بازیگران

پیتر اوستینوف
لویس چلیز
میا فارو
بت دیویس
جرج کندی
مگی اسمیت
آنجلا لنسبوری
الیویا هاسی
دیوید نیون
جان فینچ
جک واردن
جین برکین
سام وانامیکر
سایمن مک‌کورکیندل
موندرکانژ

| Mondercange Monnerech | Mondercange Monnerech |
| --- | --- |
Commune: Commune
The church: The church
  نشان:   نشان
نقشه لوگزامبورگ که در آن  Mondercange با رنگ نارنجی مشخص شده است، ایالت با رنگ خاکستری تیره و بخش مربوطه با رنگ قرمز تیره مشخص شده است.: نقشه لوگزامبورگ که در آن  Mondercange با رنگ نارنجی مشخص شده است، ایالت با رنگ خاکستری تیره و بخش مربوطه با رنگ قرمز تیره مشخص شده است.
کشور:  لوکزامبورگ
ایالت: Luxembourg
بخش: Esch-sur-Alzette
 • رتبه: ? of 116
 • رتبه: ? of 116
  • رتبه: ? of 116
منطقهٔ زمانی: یوتی‌سی +۱ (CET)
 • تابستانی (DST): یوتی‌سی +۲ (CEST)
طبقه‌بندی واحدهای سرزمینی برای آمار: LU000۱۰۰۰۸
وبگاه: mondercange.lu
موندرکانژ (به لوکزامبورگی: Monnerech) یک شهرداری در استان اش-سور-الزت کشور لوکزامبورگ است که ۲۱٫۴ کیلومترمربع مساحت دارد و جمعیت آن در سال ۲۰۰۹ میلادی ۶۲۵۰ نفر بوده‌است.
مردونیه

مردونیه (به پارسی باستان: 𐎶𐎼𐎯𐎢𐎴𐎡𐎹؛ نویسه‌گردانی: Mr̥duniyaʰ؛ زبان یونانی باستان: Μαρδόνιος؛ نویسه‌گردانی: Mardónios)، (درگذشته ۴۷۹ پیش از میلاد) که یونانی‌ها او را به نام مردونیوس می‌شناسند، فرزند گئوبروه، شوهر اَرتَه‌زوشتری دختر داریوش بزرگ و از فرماندهان سپاه ایران در نبردهای ایران و یونان در اوایل سدهٔ پنجم پیش از میلاد بود.
سال‌های آغازین

پدر مردونیه، گئوبروه، یکی از هفت نفری بود که داریوش بزرگ را در بازپس‌گیری تاج و تخت از گئومات یاری داده بود. داریوش با دختر گئوبروه ازدواج کرد و خواهر خود را نیز به همسری گئوبروه درآورد. مردونیه نیز با دختر داریوش (از آرتیستون، دختر کوروش بزرگ) به‌نام اَرتَه‌زوشتری ازدواج کرد.
مردونیه در زمان داریوش بزرگ

داریوش بزرگ در ۴۹۳ پ.م. مردونیه را برای آرام ساختن شورش و جانشینی آرتافرنه، ساتراپ اسپاردا، به ایونیا فرستاد، او هنگام عبور از سواحل آسیای صغیر، تمامی شورشی‌ها و حاکمان خودخوانده را برکنار و در آن دولت‌شهرها حکومت‌هایی به شیوه دموکراسی را ایجاد کرد.
مردونیه به هلسپونت و تراکیه رفت و مقدونیه و جزیره تاسوس را تحت تسلط خود درآورد. هرودوت، تاریخ‌نویس یونانی این نبرد را یک لشکرکشی برنامه‌ریزی‌شده علیه ارتریا و آتن تفسیر نمود. اما این سفر به ناموفق بود، زیرا بخش عمده‌ای از کشتی‌های سپاه ایران هنگام حرکت به دور کوه آتوس قربانی طوفان بزرگی شدند.
پس این اتفاق در همان زمان نیروهای زمینی نیز توسط قبیله‌ای تراکیه‌ای به نام بریگس مورد حمله قرار گرفتند. پس کسب پیروزی بر این قبیله، مردونیه که خودش نیز مجروح شده بود، دستور عقب‌نشینی داد. از آن‌جایی که این رویداد تلفات بسیاری داشت، شاه مردونیه را از فرماندهی خود برکنار کرد و رهبران دیگری را به جای او منصوب کرد.
رام نات کوویند

| رم نات کوویند | رم نات کوویند |
| --- | --- |
پرترهٔ رسمی، ۲۰۱۷: پرترهٔ رسمی، ۲۰۱۷
چهاردهمین رئیس‌جمهور هند: چهاردهمین رئیس‌جمهور هند
دوره مسئولیت ۲۵ ژوئیه ۲۰۱۷ – ۲۵ ژوئیه ۲۰۲۲: دوره مسئولیت ۲۵ ژوئیه ۲۰۱۷ – ۲۵ ژوئیه ۲۰۲۲
نخست‌وزیر: نارندرا مودی
معاون رئیس‌جمهور: محمد حامد انصاریونکایا نایدو
پس از: پراناب موکرجی
پیش از: دراپادی مورمو
۳۵مین Governr of Bihar: ۳۵مین Governr of Bihar
دوره مسئولیت ۱۶ اوت ۲۰۱۵ – ۲۰ ژوئن ۲۰۱۷: دوره مسئولیت ۱۶ اوت ۲۰۱۵ – ۲۰ ژوئن ۲۰۱۷
پس از: Keshari Nath Tripathi
پیش از: Keshari Nath Tripathi
نماینده مجلس: نماینده مجلس
دوره مسئولیت ۳ آوریل ۱۹۹۴ – ۲ آوریل ۲۰۰۶: دوره مسئولیت ۳ آوریل ۱۹۹۴ – ۲ آوریل ۲۰۰۶
 :  
اطلاعات شخصی: اطلاعات شخصی
زاده: ۱ اکتبر ۱۹۴۵ ‏(۷۸ سال)
ملیت: هند
حزب سیاسی: حزب بهاراتیا جاناتا
همسر(ان): ساویتا کوویند
فرزندان: پراشانت کومار (پسر) سوآتی(دختر)
والدین: مایکو لال (پدر) کالاواتی(مادر)
محل تحصیل: دانشگاه کانپور (لیسانس بازرگانی)کالج DAV، کانپور (لیسانس حقوق)
تخصص: وکیل سیاست‌مدار
رام نات کوویند (انگلیسی: Ram Nath Kovind؛ زادهٔ ۱ اکتبر ۱۹۴۵) سیاست‌مدار و وکیل اهل هند است.
وی در ۲۵ ژوئیه ۲۰۱۷ به عنوان چهاردهمین رئیس جمهور هند انتخاب شد.
دوره ریاست‌جمهوری وی در ۲۵ ژوئیه ۲۰۲۲ به پایان رسید و دراپادی مورمو جانشین او شد. وی پیش از رسیدن به ریاست‌جمهوری، بین سال‌های ۲۰۱۵ تا ۲۰۱۷ فرماندار ایالت بیهار هند بود.
زندگی

کوویند در کانپور دهات، ایالت اوتار پرادش متولد شد. پدرش یک کشاورز بود. او دارای مدرک لیسانس در تجارت و لیسانس حقوق از کالج DAV (وابسته به دانشگاه کانپور) است.
کوویند یک دالیت و مورد حمایت حزب حاکم بهارتیا جاناتا (بی جی پی) است؛ دالیت‌ها پایین‌ترین طبقه اجتماعی در نظام کاستی هند به شمار می‌رفتند. وی دومین رئیس‌جمهور دالیت هند است. ک.ر. نارایان، دهمین رئیس‌جمهور هند، اولین دالیتی بود که به این مقام دست یافت. او نگرشی نزدیک به حزب ملی داوطلبان هندو که متهم به تنفر از مسلمانان است، دارد.
مسئولیت‌ها

رام نات کوویند از سال ۲۰۱۵ تا ۲۰۱۷ فرماندار بیهار بود.
وی همچنین به عنوان عضو مجلس راجیا سابا از سال ۱۹۹۴ تا ۲۰۰۶ خدمت کرده‌است.
رام نات کوویند در انتخابات ریاست جمهوری هند که در ژوئیه ۲۰۱۷ برگزار شد با کسب حدود دو سوم از آرای نمایندگان مجالس قانون گذاری هند با پیروزی بر خانم میرا کوما به عنوان چهاردهمین رئیس‌جمهوری هند انتخاب شد. رای‌گیری به صورت مخفی برگزار شد و بنابراین نمایندگان مجبور به رای دادن به نامزد مورد حمایت حزب خود نبودند. ۴۸۹۶ عضو مجلس فدرال و مجالس ایالتی در این انتخابت شرکت کردند. و او توانست با کسب دوهزار و ۹۳۰ از مجموع چهار هزار و ۸۹۶ رای پیروز شود.
دان کایلی

| دان کایلی | دان کایلی |
| --- | --- |
زادهٔ: ۲ سپتامبر ۱۹۱۲ بوستون
درگذشت: ۲۱ فوریهٔ ۲۰۰۴ (۹۱ سال) مون‌پلیه، ورمانت
ملیت: ایالات متحده آمریکا
محل تحصیل: دانشگاه هاروارد
پیشه: معمار
فرزندان: ۸
پروژه‌ها: یادبود توسعه ملی جفرسون
 :  
دان کایلی (انگلیسی: Dan Kiley; ۲ سپتامبر ۱۹۱۲ – ۲۱ فوریهٔ ۲۰۰۴) معمار منظر و معمار اهل ایالات متحده آمریکا بود. وی برندهٔ جوایزی همچون نشان ملی هنر شده‌است.
میکروسکوپ فلوئورسانس

در اوایل قرن بیستم میلادی یکی از مهمترین مشکلات در مطالعه نمونه‌های زیستی و آلی عدم برهم‌کنش نور با این نمونه‌ها به دلیل شفافیت آنها بود. به این دلیل، میکروسکوپ‌های فلوئورسانس پا به عرصه گذاشتند که این مشکل را برطرف می‌کنند. این میکروسکوپ‌ها برای مشاهده نمونه به جای نور ضعیف بازتاب شده از نمونه به نور گسیل‌شده از مولکول‌های فلوئورسانس که نمونه را پوشانده‌اند (در مرحله آماده‌سازی نمونه، مولکول‌های فلوئورسانس به نمونه می‌چسبند و سرتاسر آن را پوشش می‌دهند) متکی هستند،. با وجود این دستاورد مهم، میکروسکوپ‌های فلوئورسانس دارای مشکلاتی نیز می‌باشند: ۱) پراش نور؛ ۲) عدم جمع‌آوری تمام نور فلوئورسانس گسیل‌شده توسط عدسی شیء میکروسکوپ؛ ۳) وجود نور اضافی پس زمینه که باعث تاری عکس‌های نهایی می‌شود؛ ۴) نور لیزری که برای برانگیخته کردن مولکول‌های فلوئورسانس استفاده می‌شود می‌تواند باعث آسیب نمونه شود.
در ادامه به حد بنیادی موجود در قدرت تفکیک (resolution) میکروسکوپ‌های فلوئورسانس ناشی از موارد ۱ و ۲ ذکر شده در بالا می‌پردازیم. در حالت ایدئال، در تصاویر حاصل از میکروسکوپ‌های فلوئورسانس، بهترین وضوح وقتی حاصل می‌شود که تصویر هر مولکول فلوئورسانس (منبع نقطه‌ای نور) به صورت یک نقطه باشد. اما به علت جمع‌آوری تنها قسمتی از نور گسیل‌شده از یک مولکول فلوئورسانس توسط عدسی شیء و پراش، تصویر حاصل یک الگوی گسترده به صورت یک دیسک مرکزی احاطه شده با چند حلقه (Airy disk) می‌باشد. به علاوه، در اکثر میکروسکوپ‌ها، به علت وجود ابیراهی الگوی متفاوتی حاصل می‌شود که با عنوان تابع پاسخ ضربه (به انگلیسی: impulse response function) یا تابع نقطه گستر ((point spread function (PSF) شناخته می‌شود.
تابع نقطه گستر یک میکروسکوپ نقش ویژه‌ای در تعیین قدرت تفکیک آن دارد. برای نمونه، یک مقیاس متداول برای قدرت تفکیک یک میکروسکوپ عبارت است از کمترین فاصله بین دو منبع نقطه‌ای نور (مولکول فلوئورسانس) که هنوز توسط میکروسکوپ به صورت دو منبع جداگانه قابل تفکیک هستند. معیار ریلی (به انگلیسی: Rayleigh's criterion) برای قدرت تفکیک بیان می‌دارد که کمترین فاصله بین دو منبع نوری قابل تفکیک برابر شعاع دیسک مرکزی الگوی پراش است. این فاصله عبارت است از:
d=0.61{\frac {\lambda }{NA}}
که در آن λ طول موج نور فلوئورسانس و NA روزنه عددی (numerical aperture) است که مرتبط با زاویهٔ فضایی هست که توسط عدسی شیء پوشش داده می‌شود و بیان کننده توانایی این عدسی در جمع‌آوری نور می‌باشد. برای یک میکروسکوپ معمولی با λ=۵۰۰ nm و NA=۱٫۳، قدرت تفکیک‌پذیری تقریباً برابر ۲۰۰nm است.
حال که حد بنیادی حاصل از مشکلات ۱ و ۲ را توضیح دادیم، در ادامه به مشکلات ۳ و ۴ ذکر شده در بالا می‌پردازیم. اگر چه این دو مشکل آخر منجر به هیچ گونه حد بنیادی در تصاویر حاصل از میکروسکوپ‌های فلوئورسانس نمی‌شوند، وجود آنها باعث کاهش وضوح این تصاویر و آسیب به نمونه می‌شود. برای برطرف کردن مشکلات ذکر شده در میکروسکوپ‌های فلوئورسانس روش‌های گوناگونی برای جمع‌آوری بهتر نور توسط عدسی شیء و کاهش نور زمینه ابداع شده که می‌توان آنها را به دو دسته تقسیم کرد: میکروسکوپ‌های میدان وسیع (wide-field microscope) مانند میکروسکوپ بازتاب کلی (Total Internal Reflection fluorescence (TIRF) microscope) و میکروسکوپ‌های روبشی نقطه‌ای (point scanning microscope) مانند میکروسکوپ هم‌کانونی  (confocal microscope)، دو-فوتونی (multi-photon microscope) و ۴پی 

(4pi microscope). در ادامه به صورت خلاصه به این میکروسکوپ‌ها می‌پردازیم.
میکروسکوپ‌های میدان وسیع

در میکروسکوپ‌های میدان وسیع نور لیزر به صورت همزمان به تمام نمونه تابانده می‌شود و در نتیجه احتمال برانگیخته شدن ملکول‌های فلوئورسانس در سرتاسر نمونه وجود دارد. به این علت، جمع آوری داده در این میکروسکوپ‌ها با سرعت زیاد انجام می‌شود. اما در معرض قرار دادن تمام نمونه در مقابل نور لیزر می‌تواند باعث برانگیخته شدن ملکول‌های فلوئورسانسی شود که به قسمت‌های ناخواسته نمونه (معمولا خارج از کانون اپتیکی) متصل شده‌اند که منتج به مقدار زیادی نور اضافی زمینه می‌شود. برای حل این مشکل از میکروسکوپ بازتاب کلی استفاده می‌شود. در این میکروسکوپ، نمونه روی یک لایه نازک شفاف قرار می‌گیرد و نور لیزر با زاویه‌ای بزرگتر از زاویه‌ی حد به آن تابانده می‌شود. در نتیجه، نور لیزر تماما بازتاب می‌شود. ولی مقدار کمی از نور به صورت امواج میرا (evanescent waves) به طرف دیگر لایه نازک نفوذ کرده و باعث برانگیخته شدن ملکول‌های فلوئورسانسی که نزدیک سطح لایه هستند می‌شود. به این ترتیب، نور اضافی زمینه که ناشی از ملکول‌های فلوئورسانسی که در فواصل زیاد از لایه شفاف هستند به شدت کاهش می‌یابد. این میکروسکوپ برای مطالعه غشای سلولی بسیار مناسب می‌باشد.
میکروسکوپ‌های روبشی نقطه‌ای

در میکروسکوپ‌های روبشی نقطه‌ای، به جای تاباندن نور لیزر به کل نمونه، نور لیزر در یک نقطه از نمونه (x,y,z) متمركز می‌شود. به این ترتيب تنها ملکول‌های داخل نقطه کانونی امكان برانگیخته شدن دارند و نور زمینه به نسبت میکروسکوپ‌های ميدان وسيع کاهش می‌یابد. اما برای تصویر برداری از کل نمونه، هر نقطه از آن باید به ترتیب نوردهی شود (بخش‌بندی نوری (optical sectioning)) که مدت زمان طولانی‌تری به نسبت میکروسکوپ میدان وسیع نیاز دارد.
اما هنوز به علت اندازه متناهی نقطه کانونی لیزر (معمولا در حدود چند صد نانومتر) امکان برانگیخته شدن تعداد زیادی ملکول فلورسانس در اطراف نقطه کانونی لیزر وجود دارد. در نتیجه این ملکول‌ها مقدار زیادی نور اضافه زمینه ساطع می‌کنند که باعث کاهش وضوح تصاویر حاصل می‌شود. برای کاهش این نور زمینه، در میکروسکوپ هم‌کانونی از یک روزنه ریز در مسیر نور فلوئورسانس قبل از دوربین آشکار ساز تعبیه شده است که تنها به نور ناشی از ملکول‌های نزدیک به مرکز کانونی لیزر اجاز عبور می‌دهد. در نتیجه نور اضافی ساطع شده توسط ملکول‌های دورتر از مرکز کانونی فیلتر شده و تصاویر با وضوح بالاتری حاصل می‌شود. وضوح تصاویر نهایی رابطه مستقیم با اندازه روزنه دارد و در صورت استفاده از روزنه‌های بسیار ریز وضوح این تصاویر می‌تواند تا دو برابر افزایش یابد.
در میکروسکوپ دو فوتون، به جای استفاده از یک لیزر، از دو لیزر با طول موج دو برابر برای برانگیخته کردن ملکول‌های فلوئورسانس استفاده می‌شود. در این حالت ملکول‌ها دو فوتون به صورت همزمان جذب کرده و برانگیخته می‌شوند. مزیت استفاده از دو لیزر همزمان در این هست که در اثر برهمنهی و تداخل نور دو لیزر در نقطه کانونی، اندازه نقطه کانونی کاهش یافته و در نتيجه نور زمینه نیز کاهش می‌یابد.
با وجود تمام این پیشرفت‌های قدرت تفکیک میکروسکوپ‌های فلورسانس هنوز محدود به تقریبا ۱۰۰ نانومتر هست. اما در سال ۲۰۱۴، جایزه نوبل شیمی به اریک بتزیگ، ویلیام اسکو مورنر و استفان هل برای ابداع میکروسکوپ فلوئورسانسی با وضوح خارق‌العاده (super-resolution fluorescence microscopy) اهدا شد. این میکروسکوپ نوری قادر به تصویربرداری در ابعاد نانو می‌باشد.