stanford-oval/wikipedia huggingface dataset:
ثابت بی دررو
ترمودینامیک > انبساط بی دررو یک گاز ایده‌آل (آرمانی یا کامل)

اگر محتوای یک گاز ایده‌آل ناگهانی منبسط شود، دمای آن بلافاصله بعد از انبساط دچار تغییرات نمی‌شود، به این دلیل که کلاً توزیع سرعت‌های مولکولی گاز که با دمای گاز رابطه مستقیم دارد حفظ می‌شود، فقط حجم گاز در فضای بازتری گسترده می‌شود. حال اگر همین گاز به آهستگی منبسط شود طوری‌که قانون گاز کامل هنوز در هر مقطع زمانی برای گاز معتبر بماند، گاز در حال انبساط با انجام کار بر روی سطوح محدودکننده سامانه یا دیواره‌ها انرژی از دست داده که برابر با کار انجام شده توسط گاز است، یعنی حاصلضرب مقدار سطوح دیوارها در جابجایی خطی دیواره‌ها در فشار داخلی گاز که معادل است با فشار لحظه‌ای گاز در افزایش حجم.
اگر هیچ گرمایی به گاز منتقل نشود یا از آن خارج نشود، انرژی مولکول‌های گاز هم به همین مقدار کاهش می‌یابد. مطابق تعریف گاز ایده‌آل گازیست که دمای آن تنها تابع انرژی داخلی برای هر ذره آن باشد و نه حجم کل گاز:
در رابطه قبل  C_{v} ظرفیت گرمایی ویژه گاز در حجم ثابت. هنگامی که تغییرات در انرژی نهایتاً منجر به کار بر روی دیواره‌ها می‌شود، تغییر در دما از رابطه زیر به دست می‌آید:
این رابطه یک معادله دیفرانسیل بین تغییرات دما و حجم را نشان می‌دهد، که می‌توان با انتگرال‌گیری از آن یه جواب یا جوابهایی برای ثابت بی دررو رسید. در اینجا ثابت  k_{B} موسوم به ثابت بولتزمان است که می‌تواند به عنوان یک یکای بنیادی در فیزیک برابر با یک در نظر گرفته شود که به معادله زیر منجر می‌شود.
این معادله نشان می‌دهد که کمیت زیر در طی فرایند بدون تغییر می‌ماند:
و این کمیت با اندکی ملاحظات همان آنتروپی سامانه گاز ایده‌آل را با رابطه زیر توصیف می‌کند.
حضور جمله N lnN در معادله باعث می‌شود که آنتروپی قابلیت جمع‌پذیری پیدا کند و مثلاً آنتروپی دوحجم از گاز معادل مجموع آنتروپی‌های تک تک آن‌ها باشد.
از دید گاه مولکولی یا میکروسکپیک، آنتروپی سامانه گاز ایده ال با انرژی (E(T و حجم V عبارت است از لگاریتم تعداد کل حالتهای ممکن برای تقسیم انرژی مولکولی گاز. برای یک گاز ایده‌آل تک اتمی می‌توان به سادگی این انرژی را به صورت رابطه کلاسیک زیر نوشت.
که در آن p تکانه خطی مولکول‌های گاز و شاخص‌ها ۱، ۲ و ۳ جهات اصلی فضا یا به عبارت فنی‌تر درجات آزادی هر مولکول گاز را نشان می‌دهد. تعداد کل حالتهایی که مولکول‌های گاز ایده ال با انرژی E می‌تواند داشته باشد را می‌توان در کره‌ای با شعاع  \scriptstyle {\sqrt {2mE}} محصور کرد. حجم این کره تقریب مناسبی از تعداد حالتهاست که با افزایش تعداد مولکول‌های گاز دقیقتر می‌شود.
که در آن  \Gamma  همان تابع معروف گاما ریاضی است. با این ملاحظه که مولکول‌های گاز می‌توانند در هر نقطه از حجم V قرار بگیرند و بنابراین تعداد حالتها به صورت زیر افزایش می‌یابد:
البته N مولکول گاز غیرقابل تفکیک هستند که با تقسیم بر تعداد جایگشت برای N مولکول به صورت  N!=\Gamma (N+1) و با کمک تقریب استرلینگ نهایتاً به رابطه‌ای برای آنتروپی به صورت زیر می‌رسیم:
با این توجه که ظرفیت گرمایی ویژه برای گاز تک اتمی معادل ۳/۲ است، این رابطه معادل ترمودینامیکی آنتروپی را برای ثابت بی در رو گاز ایده‌آل با انرژی E نشان می‌دهد.
ترمودینامیک > قانون وین-گسترش بی دررو جعبه نور

برای یک جعبه یا محفظه بسته تابش، صرفنظر از فیزیک کوانتوم، با این پیش‌فرض که انرژی میدان کلاسیک در حالت تعادل گرمایی بی‌نهایت است، بر اساس اصل کلاسیک تقسیم مساوی انرژی بین مدهای متفاوت میدان که تعداد آن‌ها نیز بی‌نهایت است می‌توان به این نتیجهٔ مضحک رسید که انرژی به مرور زمان با گسترش جعبه به فرکانس‌های پایینتر نشت می‌کند! این مسئله که به فاجعه فرابنفش در فیزیک کلاسیک معروف بود را می‌توان هنوز بدون در نظر گرفتن فیزیک کوانتوم تنها از دیدگاه ترمودینامیکی تقسیم انرژی مورد بحث قرار داد، چرا که با در نظر گرفتن تأثیر ثابت بی دررو در فرایند تقسیم انرژی نسبت آن‌ها برای مدهای متفاوت به صورت دیگری نوشته خواهد شد.
به هنگام گسترش تدریجی جعبه به سمت بیرون فرکانس نور بازگشته از دیواره‌های جعبه را می‌توان با کمک جابجایی دوپلر محاسبه کرد. اگر دیواره‌ها جابجا نشوند فرکانس بازگشتی برابر با فرکانس دریافتی است در حالی که هنگام گسترش آهسته دیواره فرکانس در یافتی با دو برابر فاکتور v/cبه سمت قرمز طیف جابجا می‌شود:
از آنجا که حرکت دیواره‌ها به سمت بیرون هم‌زمان با کاهش انرژی تابشی ناشی از این واقعیت است که فشار تابشی بر روی دیوارها برای دور شدن کار انجام می‌دهد، می‌توان چنین تحلیل کرد که به دلیل بازتابش از روی دیواره‌ها فشار وارده برابر است با دو برابر تکانه منتقل شده وسیله نور که معادل است با E/c. بنابراین نرخ تغییرات انرژی یا کار انجام شده با ضرب کردن سرعت گسترش در این مقدار بدست می‌آید:
این به معنی آنست که تغییر فرکانس نور و در نتیجه تغییر انرژی آن معادل با کار انجام شده توسط فشار تابشی برای گسترش دیواره هاست و تناسب زیر برقرار است:
اگر چه تغییر تدریجی دیواره‌ها نباید تغییری در توزیع آماری انرژی حاصل کند، با اینحال احتمال اینکه نور با فرکانس f در این توزیع دارای انرژی E باشد باید تنها تابعی از E/f باشد.
تابعی که این احتمال را مشخص می‌کند نمی‌تواند تنها با کمک قوانین ترمودینامیکی استخراج شود و شکل قانون وین تنها برای فرکانس‌های بالا معتبر است. او چنین فرض کرد که انرژی میانگین برای مدهای فرکانس بالا تحت تأثیر یک پیش فاکتور شبه- بولتزمان تضعیف می‌شوند. این مقدار در اصل کلاسیک تقسیم مساوی انرژی برای مدها که با  1/2\beta  بیان می‌شود با یک فرض توجیه نشده که با داده‌ها توافق دارد به صورت زیر است:
هنگامیکه مقدار چشمداشتی بر مقادیر مدها در کاواک اضافه شود به نام توزیع یا تقریب وین شناخته می‌شود که توزیع ترمودینامیکی انرژی را در مدهای مختلف برای یک گاز فوتون توصیف می‌کند. این توزیع به‌طور ضمنی فرض می‌کند که نور از نظر آماری از بسته‌های تشکیل شده که فرکانس و انرژی آن‌ها با وضعیت مشابهی تغییر می‌کند. به این ترتیب آنتروپی اصطلاحاً گاز وین با مقیاس حجم به توان تعداد بسته‌ها تراز می‌شود.
این نتیجه اینشتین را راهنمایی کرد تا بتواند پیش‌بینی کند که نور از ذراتی با قابلیت مشخص کردن مکانی و با انرژی متناسب با فرکانس بنام فوتون تشکیل یافته و از اینجا آنتروپی گاز وین می‌تواند توصیفی آماری از تعداد وضعیتهای ممکن که فوتون‌ها در آن قرار می‌گیرند ارائه دهد.
مکانیک کلاسیک-عملگرهای متغیّر

فرض کنیم که هامیلتونی به تدریج با زمان تغییر می‌کند، مثلاً در مورد نوسانگر هماهنگ یک بعدی با تغییر در فرکانس زاویه ای:
عملگر زاویه‌ای J در یک مدار کلاسیک از نظر مقدارمعادل است با سطح محصور شده توسط مدار در فضای فاز. اگرچه عملگر J با یک انتگرال روی یک دور کامل توصیف می‌شود، با اینحال تابعی فقط از انرژی سامانه است:
هنگامیکه هامیلتونی با زمان تغییر نکند و عملگر J هم با زمان ثابت بماند متغیر متعارف وابستهٔ  \theta  با آهنگ یکنواختی افزایش می‌یابد:
بنابراین  H' به عنوان تابعی از J که با زمان تغییر نمی‌کند معیاری برای تغییرات زمانی کمیت  \theta   در طول مسیر کلاسیک است و رابطه بالا که نهایتاً به مشتق‌گیری پاره‌ای  H نسبت به J تحویل شده این موضوع را تأیید می‌کند. می‌توان با مشتق‌گیری انتگرال J نسبت به خودش   H' را تثبیت کرد:
انتگرال ده بنام کروشه پواسون از متغیرهای x و p معروف است. کروشه پواسون هر جفت کمیت همیوغ بُندادی
مانند x و p در هر دستگاه مختصات بُندادی معادل ۱ است؛ بنابراین:
و در نتیجه  H' معکوس دوره تناوب است به این معنی که  \theta  به عنوان متغیر زاویه‌ای در طول زمان تناوب برای هر مقداری از J با آهنگ ثابتی معادل فرکانس سامانه افزایش می‌یابد.
هامیلتونی را می‌توان تابعی از تنها یک متغیر J دانست و در حالت ساده نوسانگر همساز رابطه زیر برقرار است:
پس هنگامیکه H تابعیت زمانی نداشته باشد مقدار عملگر J با زمان تغییر نمی‌کند. با تغییر H به آهستگی در زمان تغییرات J هم از طریق انتگرال زیر قابل محاسبه است:
مشتق زمانی این کمیت معادل است با:
با جایگزینی تغییرات نسبی در کمیت  \theta  به جای تغییر نسبت به زمان به رابطه زیر می‌رسیم:
اگر در طول زمان تناوب بتوان از تغییرات  \theta  به عنوان مختصهٔ J چشمپوشی کرد می‌توان حاصل انتگرال فوق را معادل صفر دانست و این به معنی آن است که برای تغییرات با آهنگ آرام تغییر قابل ملاحظه‌ای در سطح محصور وسیله مدار حاصل نمی‌گردد.
این خلاصه تئوری ثابت بی دررو برای عملگرهای متغیر بود. برای نوسانگر همساز سطح محدود شده در فضای فاز در مداری با انرژی E معادل با سطح بیضی با انرژی ثابت است:
اندازه نیم محور برای مختصه x در این بیضی معادل است با  \scriptstyle {\sqrt {2E/\omega ^{2}m}} در حالیکه همین کمیت برای مختصه p با  \scriptstyle {\sqrt {2mE}} مشخص می‌شود. سطح این بیضی از حاصلضرب دو کمیت اخیر در عدد  \pi  مقداری معادل  2\pi E/\omega  دارد که مثلاً اگر نوسانگر به آهستگی به نوسان در آید هنگام تغییر تدریجی در فرکانس انرژی هم با مقدار متناسبی تغییر می‌کند.
نظریهٔ ابتدایی کوانتوم

پس از اینکه پلانک نشان داد که تابع توزیع وین می‌تواند برای همه فرکانس‌ها با روش برون یابی حتی برای پایینترین آن‌ها با اصل کلاسیک تقسیم مساوی انرژی گسترش یابد، فیزیکدانان بر این شدند تا رفتار سامانه‌ها را از دیدگاه کوانتومی بازبینی کنند.
قانون تابش پلانک انرژی حرکتی نوسانگر را متناسب با فرکانس کوانتیده می‌کند، که با رابطه زیر نشان داده می‌شود:
این یک کوانتش موجه است. کوانتوم می‌تواند به انرژی (یا فرکانس) برای ثابت بی دررو بستگی داشته باشد، اگر چه انرژی باید جمع پذیر باشد هنگامیکه بسته‌های آن پشت سر هم قرار بگیرند ترازهای انرژی بایستی با فواصل مساوی تقسیم شده باشند.
اینشتین پس از دبای حوزه عملکرد دانش کوانتوم را با توضیح مدهای ارتعاشی در مدل جامد اینشتین گسترش داد. این مدل توضیح می‌دهد که چرا ظرفیت گرمایی ویژه در جامدات با کاهش دما به سمت صفر میل می‌کند به جای اینکه در مقدار پیش‌بینی شده  3k_{B} به کمک اصل کلاسیک تقسیم مساوی انرژی ثابت بماند.
در کنفرانس سلوی این سؤال که آیا بقیه حرکت‌ها هم کوانتیده هستند مطرح شد که در پیرامون این بحث لورنتز به یک مشکل اشاره کرد. اگر شما بتوانید یک آونگ کوانتومی را توصیف کنید که ریسمان متصل به آن به آرامی کوتاه می‌شود، اعدد کوانتومی مربوط به این آونگ نمی‌توانند تغییر کنند به این دلیل که در هیچ نقطه‌ای فرکانسی به قدر کافی بالا برای ایجاد جهش بین حالتها موجود نیست. از طرف دیگر با تغییر طول ریسمان فرکانس آونگ هم تغییر می‌کند و به این ترتیب با تغییر وضعیتهای کوانتومی انرژی هم دچار تغییر می‌شود!
اینشتین پاسخ داد برای حالتی که به آهستگی ریسمان کوتاه می‌شود هم فرکانس و هم انرژی آونگ تغییر می‌کنند ولی نسبت آن‌ها ثابت می‌ماند. این وضعیت مشابه رفتار گاز فوتون وین است که با حرکت آهستهٔ دیواره نسبت انرژی به فرکانس در موج بازتابیده ثابت می‌ماند.نتیجه آنکه مقادیر کوانتیده شده به کوانتش‌ها باید ثابت بی دررو باشند.
بعدها زومرفلد با گسترش این گونه مباحث به تئوری جدیدی دست یافت: عدد کوانتومی یک سامانه مکانیکی دلخواه با عملگر متغیر بی دررو داده می‌شود. با توجه به اینکه عملگر متغیر در یک نوسانگر همساز یک عدد صحیح است، معادله عمومی چنین است:
این اساس و مبنای تئوری کوانتوم ابتدایی است که قادر به پیشگویی رفتار سامانه‌ها در مقیاس اتمی بود. این نظریه برای اعداد کوانتومی کوچک غیر دقیق بود از آنجا که از ترکیب اصول مکانیک کلاسیک با فرضیات کوانتوم پدید آمده بود، در عین حال نیمه راهی از گامی به سوی نظریه کوانتوم جدید محسوب می‌شد.
فیزیک پلاسما

این بخش به عنوان بخش نهایی و تکمیلی در این بحث از این جهت آورده می‌شود که خواننده در نظر داشته باشد این امکان وجود دارد که در یک سامانه فیزیکی به‌طور هم‌زمان چند ثابت بی درو وجود داشته باشند. در فیزیک پلاسما در بحث حرکت ذرات باردار از سه کمیت زیر به عنوان ثابت بی دررو می‌توان یاد کرد.
فیزیک پلاسما > نخستین ثابت بی دررو گشتاور مغناطیسی  \mu

گشتاور مغناطیسی یک ذره چرخنده باردار در سیکلوترون تحت تأثیر میدان مغناطیسی  B با فرکانس گردش  {\omega _{c}} معادل است با:
که در آن  {v_{\perp }} مؤلفه سرعت عمود بر راستای میدان مغناطیسی و  m جرم ذره است. این کمیت برای هر گونه تغییر مربوط به برخورد یا تغییرات عمقی یا لحظه‌ای میدان مغناطیسی که با نرخ  \omega   بیان می‌شوند می‌تواند برای هر درجه از بسط نسبت به جمله  \omega /\omega _{c} یک ثابت حرکتی در نظر گرفته شود. متعاقباً گشتاور مغناطیسی حتی برای تغییراتی که نرخ آن‌ها نزدیک به  {\omega _{c}} است ثابت می‌ماند. با ثابت ماندن گشتاور مغناطیسی  \mu  انرژی جنبشی عمود بر راستای میدان متناسب با میدان  B است که با افزایش کمیت اخیر می‌توان دمای ذرات پلاسما را بالا برد، البته به این دلیل که افزایش نمی‌تواند به‌طور نامحدود ادامه پیدا کند آن را تنها باید یک اثر یک طرفه یا یکسو روی ذرات پلاسما دانست که در بازتابنده‌های مغناطیسی و بطری‌های مغناطیسی کاربرد دارد.
با اینحال چند مورد مهم وجود دارند که در آن‌ها گشتاور مغناطیسی ثابت نمی‌ماند:
پمپاژ مغناطیسی: اگر فرکانس برخورد از فرکانس پمپ بالاتر باشد کمیت گشتاور مغناطیسی دیگر ثابت نمی‌ماند. به ویژه در نتیجه برخوردها مقداری از انرژی در راستای عمودی به انرژی موازی با میدان منتقل می‌شود که باعث داغ شدن درات پلاسما می‌شود.
داغ شدن سیکلوترون: اگر میدان مغناطیسی متناوباً تغییر کند، موقعیت مغلوب برای ثابت بی دررو پیش می‌آید و گرم شدن سیکلوترون امکان‌پذیر است. به ویژه اگر فاز میدان الکتریکی متناوباً با برخی ذرات گردش کند وآن‌ها مداوماً راشتاب دهد.
نوک هلال‌های مغناطیسی: میدان مغناطیسی در مرکز هلال یا خمیدگی ناپدید می‌شود و به‌طور خودکار فرکانس چرخشی سیکلوترون از آهنگ هر تغییر دیگری کوچکتر است؛ بنابراین در این وضعیت گشتاور مغناطیسی ثابت نمی‌ماند وذرات به راحتی درون مخروط گریز می‌افتند.
فیزیک پلاسما > دومین ثابت بی دررو  J

ثابت یا تغییرناپذیر طولی ذره‌ای که در دام یک بازتابنده مغناطیسی گیر افتاده به صورت زیر تعریف می‌شود:
که انتگرال روی دو نقطه بازگشت گرفته می‌شود هم یک ثابت بی دررو است. این ایجاب می‌کند که به عنوان مثال ذره‌ای که روی مغناطیس‌سپهر بدور زمین حرکت می‌کند همواره بر روی خطوط نیرو جهت‌گیری کند.
فیزیک پلاسما > سومین ثابت بی دررو  \Phi

کل شار مغناطیسی  \Phi  محدود شده با یک صفحه رانش سومین و آخرین ثابت بی دررو در این بحث است که با حرکت تناوبی ذرات گیر افتاده در بازتابنده مغناطیسی که به دور محور سامانه رانده شده‌اند مرتبط است. به دلیل آهسته بودن این حرکت مقدار  \Phi  عملاً ثابت نیست.
نیکولایفسکی (آستراخان)

| نیکولایفسکی (آستراخان) Николаевский | نیکولایفسکی (آستراخان) Николаевский |
| --- | --- |
Settlement: Settlement
نیکولایفسکی (آستراخان)نمایش نقشه استان آستاراخاننیکولایفسکی (آستراخان)نمایش نقشه روسیه: نیکولایفسکی (آستراخان)نمایش نقشه استان آستاراخاننیکولایفسکی (آستراخان)نمایش نقشه روسیه
مختصات: ۴۵°۵۴′ شمالی ۴۸°۰۸′ شرقی﻿ / ﻿۴۵٫۹۰۰°شمالی ۴۸٫۱۳۳°شرقی﻿ / 45.900; 48.133: مختصات: ۴۵°۵۴′ شمالی ۴۸°۰۸′ شرقی﻿ / ﻿۴۵٫۹۰۰°شمالی ۴۸٫۱۳۳°شرقی﻿ / 45.900; 48.133
کشور: روسیه
ناحیه‌های فدرال روسیه: استان آستراخان
شهر: بخش کامیزیاکسکی
منطقهٔ زمانی: یوتی‌سی +۴:۰۰
نیکولایفسکی (به لاتین: Nikolayevsky) یک منطقهٔ مسکونی در روسیه است که در استان آستراخان واقع شده‌است.
بنی عتبه

بنی عتبه (عربی: بني عتبة‎‎) فدراسیون قبایل عرب است که در نجد وجود آمد. تصور می شود فدراسیون زمانی شکل گرفت که گروهی از قبیله‌ها در قرن شانزدهم به سواحل خلیج فارس مهاجرت کردند. عتوب (عربی: العتوب) شکل جمع است، در حالی که عتبی (عربی: العتبی) شکل مفرد است. خانواده های حاکم فعلی بحرین و کویت حاکمان این فدراسیون بودند.
لام چینگ-یینگ

لام چینگ-یینگ (انگلیسی: Lam Ching-ying؛ ۲۷ دسامبر ۱۹۵۲ – ۸ نوامبر ۱۹۹۷) یک هنرپیشه، رزمی کار و بدل‌کار و کارگردان فیلم اهل چین بود.
از فیلم‌هایی که وی در آن نقش داشته‌است، می‌توان به برادر خوبم دودو، شمشیر بی‌رحم، پام پام و رئیس بزرگ اشاره کرد.
وی در دو فیلم خشم اژدها و اژدها وارد می‌شود، بدل‌کار و دستیار کارگردان صحنه‌های اکشن بود.
او در سال ۱۹۹۷ میلادی بر اثر سرطان کبد درگذشت.
حسن‌آباد (سنقر)

| حسن‌آباد (سنقر)(قلعه جوق) | حسن‌آباد (سنقر)(قلعه جوق) |
| --- | --- |
روستا: روستا
مختصات: ۳۴°۵۳′۲۳″ شمالی ۴۷°۳۳′۱۵″ شرقی﻿ / ﻿۳۴٫۸۸۹۷۲°شمالی ۴۷٫۵۵۴۱۷°شرقی﻿ / 34.88972; 47.55417: مختصات: ۳۴°۵۳′۲۳″ شمالی ۴۷°۳۳′۱۵″ شرقی﻿ / ﻿۳۴٫۸۸۹۷۲°شمالی ۴۷٫۵۵۴۱۷°شرقی﻿ / 34.88972; 47.55417
کشور: ایران
استان: کرمانشاه
شهرستان: سنقر
بخش: بخش مرکزی
دهستان: گاورود
جمعیت: ۵۳ نفر
حسن‌آباد (سنقر)، روستایی از توابع بخش مرکزی شهرستان سنقر در استان کرمانشاه ایران است.
جمعیت

این روستا در دهستان گاورود قرار دارد و براساس سرشماری مرکز آمار ایران در سال ۱۳۸۵، جمعیت آن ۵۳ نفر (۱۱خانوار) بوده‌است.
حمام سرهنگ

| حمام سرهنگ | حمام سرهنگ |
| --- | --- |
نام: حمام سرهنگ
کشور: ایران
استان: استان آذربایجان شرقی
شهرستان: تبریز
اطلاعات اثر: اطلاعات اثر
کاربری: حمام
دیرینگی: دوره قاجار
دورهٔ ساخت اثر: دوره قاجار
اطلاعات ثبتی: اطلاعات ثبتی
شمارهٔ ثبت: ۷۳۵۷
تاریخ ثبت ملی: ۱۲ بهمن ۱۳۸۱
حمام سرهنگ مربوط به اواخر دوره قاجار است و در تبریز، خیابان امام خمینی، کوچه میدان قطب واقع شده و این اثر در تاریخ ۱۲ بهمن ۱۳۸۱ با شمارهٔ ثبت ۷۳۵۷ به‌عنوان یکی از آثار ملی ایران به ثبت رسیده است.
هان (راینلاند-فالتس)

| هان (راینلاند-فالتس)  | هان (راینلاند-فالتس)  |
| --- | --- |
  نشان:   نشان
کشور: آلمان
ایالت: راینلاند-فالتس
ناحیه: Rhein-Hunsrück-Kreis
انجمن شهرداری: Kirchberg
حکومت: حکومت
 • شهردار: Wolfgang Schmidt
مساحت: مساحت
 • کل: ۵٫۲۹ کیلومتر مربع (۲٫۰۴ مایل مربع)
ارتفاع: ۴۷۲ متر (۱۵۴۹ فوت)
جمعیت (2012-12-31): جمعیت (2012-12-31)
 • کل: ۱۷۸
 • تراکم: ۳۴/کیلومتر مربع (۸۷/مایل مربع)
منطقهٔ زمانی: CET/CEST (UTC+1/+2)
کدهای پستی: 56850
کدهای شماره‌گیری: 06543
پلاک خودرو: SIM
وبگاه: www.dorf-hahn.de
هان (به آلمانی: Hahn) یک شهر در آلمان است که در راین-هونسروک واقع شده‌است. هان ۱۷۰ نفر جمعیت دارد.
لانگت-هیگینز

لانگت-هیگینز ممکن است نام خانوادگی این اشخاص باشد:
مایکل اس. لانگت-هیگینز (۱۹۲۳-۲۰۰۴) ریاضی‌دان و اقیانوس‌نگار
اچ. کریستوفر لانگت-هیگینز (۱۹۲۵-۲۰۱۶) شیمی‌دان نظری
هاوزن (فرانکفورت ام ماین)

| هاوزن (فرانکفورت ام ماین)  | هاوزن (فرانکفورت ام ماین)  |
| --- | --- |
Stadtteil  of فرانکفورت: Stadtteil  of فرانکفورت
  نشان:   نشان
کشور: آلمان
ایالت: هسن
منطقه اداری: Darmstadt
ناحیه: ناحیه شهری
شهر: فرانکفورت
مساحت: مساحت
 • کل: ۱٫۲۵۵ کیلومتر مربع (۰٫۴۸۵ مایل مربع)
جمعیت (2007-12-31): جمعیت (2007-12-31)
 • کل: ۷٬۱۳۳
 • تراکم: ۵۷۰۰/کیلومتر مربع (۱۵۰۰۰/مایل مربع)
منطقهٔ زمانی: CET/CEST (UTC+1/+2)
کدهای پستی: 60488
کدهای شماره‌گیری: 069
پلاک خودرو: F
وبگاه: www.frankurt.de
هاوزن (به آلمانی: Frankfurt-Hausen) یک منطقهٔ مسکونی در آلمان است که در فرانکفورت واقع شده‌است. هاوزن  ۷٬۱۳۳ نفر جمعیت دارد.
خرس (فیلم ۱۹۸۸)

| خرس | خرس |
| --- | --- |
کارگردان: ژان-ژاک آنو
تهیه‌کننده: کلود بری
نویسنده: ژرار براش جیمز الیور کروود (رمان)
فیلمنامه‌نویس: ژرار براش
بازیگران: چکی کاریو Bart the Bear André Lacombe
موسیقی: فیلیپ سارد
فیلم‌بردار: Philippe Rousselot
تدوین‌گر: Noëlle Boisson
توزیع‌کننده: ترایستار پیکچرز
تاریخ‌های انتشار: ۱۹ اکتبر ۱۹۸۸ (۱۹۸۸-۱۰-۱۹)
مدت زمان: ۹۴ دقیقه
کشور: فرانسه
فروش گیشه: $۳۱٬۷۵۳٬۸۹۸ (U.S.) >$۱۰۰ میلیون (worldwide)
خرس (به انگلیسی: The Bear) (به فرانسوی: L'Ours) فیلمی به کارگردانی ژان-ژاک آنو است که در سال ۱۹۸۸ منتشر شد. از بازیگران آن می‌توان به چکی کاریو اشاره کرد. این فیلم با تکنیک ۳۵ میلی‌متری فیلم‌برداری شده ولی برای نمایش زیبایی‌های تصاویر گرفته شده ژان‌ژاک آنو نگارش نهایی فیلم را روی نوار ۷۰ میلی‌متری چاپ کرد و به نمایش درآورد. گرچه جای دادن این فیلم در گونه‌ای ویژه کاری دشوار است اما می‌توان آن را در گونهٔ ماجراجویی و خانوادگی قرار دادُ هرچند شرایط آن به فضای مستند هم همسانی دارد.
خرس گرچه فیلمی دربارهٔ جانوران است و بسیاری از منتقدان آن را از بهترین کارهای این موضوع می‌دانند با این‌حال فیلم خرس صرفاً مستندی دربارهٔ جانوران نیست که موضوعی کاملاً داستانی دارد و سویه‌های دراماتیکش پررنگ است. این فیلم سرشار از صحنه‌های احساسی، زیبا و ملموس است. کارگردان در فیلم خرس لحظه‌هایی را روی فیلم ثبت کرده و در برابر دیدگان تماشاگران آشکار کرده که آنان را به گریه و خنده می‌اندازد، صحنه‌هایی که با کنش و واکنش و کشش و تنش بسیار که تماشاگر خود را هماهنگ و همساز با طبیعت می‌انگارد.
داستان فیلم

ژرار براش بر پایه داستانی از جیمز الیور کروود فیلمنامه این فیلم را نگاشته‌است. فیلم با پرداختن به زندگی یک توله خرس خاکستری (خرس گریزلی)، در قالب یم اثر داستانی چشم‌اندازهای شگفت‌آوری از دنیای جانوران را فراهم می‌کند. توله خرس مادرش را در یک رخداد از دست می‌دهد و پس از مدت زمانی سرگردانی با خرس بزرگسال دیگری همراه می‌شود. آن دو ناگزیر از دست شکارچیان می‌گریزند که سرانجام شکارچی‌ها توله خرس را می‌گیرند. خرس بزرگ‌تر در حالی که یکی از شکارچیان را به دام انداخته و می‌تواند او را بکشد، از این کار چشم‌پوشی می‌کند.
جایزه‌ها و نامزدی‌ها

فیلم خرس نامزد اسکار بهترین تدوین در سال ۱۹۹۰ بوده و در انجمن فیلم‌برداران آمریکا نیز نامزد دریافت جایزه بهترین فیلم‌برداری بوده‌است.
نامزدی دریافت جایزه بهترین فیلم‌برداری (فیلیپ راسل) از جشنواره بفتا
نامزدی دریافت جایزه سزار در بخش‌های بهترین فیلم‌برداری، بهترین فیلم و پوستر و صداگذاری
جایزه سزار بهترین کارگردانی در سال ۱۹۸۹
نیدگن

| نیدگن Nideggen | نیدگن Nideggen |
| --- | --- |
  نشان:   نشان
کشور: آلمان
ایالت: نوردراین-وستفالن
منطقه اداری: Köln
ناحیه: Düren
تقسیمات: ۹
حکومت: حکومت
 • شهردار: Wilhelm Hönscheid (CDU)
مساحت: مساحت
 • کل: ۶۶ کیلومتر مربع (۲۵ مایل مربع)
ارتفاع: ۳۰۴ متر (۹۹۷ فوت)
جمعیت (۲۰۰۴-۱۲-۳۱): جمعیت (۲۰۰۴-۱۲-۳۱)
 • کل: ۱۰۶۸۴
 • تراکم: ۱۶۰/کیلومتر مربع (۴۲۰/مایل مربع)
منطقهٔ زمانی: CET/CEST (UTC+1/+2)
کدهای پستی: ۵۲۳۸۵
کدهای شماره‌گیری: ۰۲۴۲۵, ۰۲۴۲۷, ۰۲۴۷۴
پلاک خودرو: DN
وبگاه: www.nideggen.de
شهر نیدگن (به آلمانی: Nideggen) در ایالت نوردراین-وستفالن در کشور آلمان واقع شده‌است.
هاوشتن

| هاوشتن   | هاوشتن   |
| --- | --- |
  نشان:   نشان
کشور: آلمان
ایالت: راینلاند-فالتس
ناحیه: Mayen-Koblenz
انجمن شهرداری: Vordereifel
تقسیمات: 2
حکومت: حکومت
 • شهردار: Norbert Klapperich
مساحت: مساحت
 • کل: ۳٫۵۶ کیلومتر مربع (۱٫۳۷ مایل مربع)
ارتفاع: ۴۱۸ متر (۱۳۷۱ فوت)
جمعیت (2012-12-31): جمعیت (2012-12-31)
 • کل: ۳۹۷
 • تراکم: ۱۱۰/کیلومتر مربع (۲۹۰/مایل مربع)
منطقهٔ زمانی: CET/CEST (UTC+1/+2)
کدهای پستی: 56745
کدهای شماره‌گیری: 02655
پلاک خودرو: MYK
هاوشتن (به آلمانی: Hausten) یک شهر در آلمان است که در ماین-کبلنتس واقع شده‌است. هاوشتن ۳۵۷ نفر جمعیت دارد.
بن شارپستین

| بن شارپستین | بن شارپستین |
| --- | --- |
نام هنگام تولد: Benjamin Sharpsteen
زادهٔ: ۴ نوامبر ۱۸۹۵ تاکوما، واشینگتن
درگذشت: ۲۰ دسامبر ۱۹۸۰ (۸۵ سال) کالیستوگا، کالیفرنیا
ملیت: ایالات متحده آمریکا
پیشه(ها): کارگردان فیلم، تهیه‌کننده فیلم
سال‌های فعالیت: ۱۹۲۰–۱۹۸۰
بن شارپستین (انگلیسی: Ben Sharpsteen; ۴ نوامبر ۱۸۹۵ – ۲۰ دسامبر ۱۹۸۰) کارگردان فیلم، تهیه‌کننده فیلم اهل ایالات متحده آمریکا بود. بیشتر فعالیت وی برای آثار دیزنی بوده است.
وی همچنین برندهٔ جوایزی همچون جایزه اسکار بهترین فیلم مستند کوتاه و جایزه اسکار بهترین فیلم مستند شده‌است.
فیلم‌شناسی

پینوکیو (۱۹۴۰ – کارگردان ناظر)
دامبو (۱۹۴۱ – کارگردان)
Seal Island (۱۹۴۸ – تهیه‌کننده)
Water Birds (۱۹۵۲ – کارگردان)
Bear Country (۱۹۵۳ – تهیه‌کننده)
بیابان زنده (۱۹۵۳ – تهیه‌کننده)
چمن‌زار محو (۱۹۵۴ – تهیه‌کننده)
Men Against the Arctic (۱۹۵۵ – تهیه‌کننده)
برهوت سفید (۱۹۵۸ – تهیه‌کننده)
Ama Girls (۱۹۵۸ – تهیه‌کننده)
The Best of Walt Disney's True-Life Adventures (۱۹۷۵ – تهیه‌کننده)
فقیر حسین

| 0 | 1 | 2 | 3 |
| --- | --- | --- | --- |
 :  
اطلاعات شخصی: اطلاعات شخصی
نام کامل:  Faqir Hussain
زادروز:  ۱۵ مهٔ ۱۹۴۸ ‏(۷۶ سال)
زادگاه:  پاکستان
پست:  مهاجم
باشگاه‌های حرفه‌ای*: باشگاه‌های حرفه‌ای*
| سال‌ها |  باشگاه‌ها |  بازی† |  (گل)† |
| ۱۹۵۸–۶۰s |  Pakistan Air Force |   |   |
تیم ملی: تیم ملی
| ۱۹۶۰s |  تیم ملی فوتبال پاکستان |   |   |
 تعداد بازی‌ها و گل‌ها فقط مربوط به بازی‌های لیگ داخلی است. :  تعداد بازی‌ها و گل‌ها فقط مربوط به بازی‌های لیگ داخلی است. 
فقیر حسین (انگلیسی: Faqir Hussain؛ زادهٔ ۱۵ مهٔ ۱۹۴۸) بازیکن فوتبال اهل پاکستان بود.
حاجی‌آباد (بخش مرکزی سربیشه)

| حاجی‌آباد (بخش مرکزی سربیشه) | حاجی‌آباد (بخش مرکزی سربیشه) |
| --- | --- |
روستا: روستا
کشور:  ایران
استان: استان خراسان جنوبی
شهرستان: شهرستان سربیشه
بخش: بخش مرکزی شهرستان سربیشه
دهستان: دهستان مؤمن‌آباد (سربیشه)
جمعیت (۲۰۰۶): جمعیت (۲۰۰۶)
 • کل: ۲۰
منطقهٔ زمانی: یوتی‌سی +۳:۳۰ (ساعت رسمی ایران)
 • تابستانی (DST): یوتی‌سی +۴:۳۰ (ساعت رسمی ایران)
حاجی‌آباد یک روستا در ایران است که در بخش مرکزی شهرستان سربیشه واقع شده‌است. حاجی‌آباد ۲۰ نفر جمعیت دارد.
حمام سنو

| حمام سنو | حمام سنو |
| --- | --- |
نام: حمام سنو
کشور: ایران
استان: استان خراسان رضوی
شهرستان: شهرستان گناباد
اطلاعات اثر: اطلاعات اثر
کاربری: حمام عمومی
دیرینگی: اواخر دوره صفوی
دورهٔ ساخت اثر: اواخر دوره صفوی و اوایل دوره پهلوی
اطلاعات ثبتی: اطلاعات ثبتی
شمارهٔ ثبت: ۲۹۰۵۵
تاریخ ثبت ملی: ۱۳ بهمن ۱۳۸۸
حمام سنو مربوط به اواخر دوره صفوی و اوایل دوره پهلوی است و در شهرستان گناباد، داخل روسنای سنو واقع شده و این اثر در تاریخ ۱۳ بهمن ۱۳۸۸ با شمارهٔ ثبت ۲۹۰۵۵ به‌عنوان یکی از آثار ملی ایران به ثبت رسیده است.
هاوزن ام بوسن

| هاوزن ام بوسن   | هاوزن ام بوسن   |
| --- | --- |
  نشان:   نشان
کشور: آلمان
ایالت: بادن-وورتم‌برگ
منطقه اداری: Tübingen
ناحیه: Alb-Donau-Kreis
حکومت: حکومت
 • شهردار: Karl Traub (CDU)
مساحت: مساحت
 • کل: ۳٫۵۲ کیلومتر مربع (۱٫۳۶ مایل مربع)
ارتفاع: ۵۳۲ متر (۱۷۴۵ فوت)
جمعیت (2017-12-31): جمعیت (2017-12-31)
 • کل: ۲۵۴
 • تراکم: ۷۲/کیلومتر مربع (۱۹۰/مایل مربع)
منطقهٔ زمانی: CET/CEST (UTC+1/+2)
کدهای پستی: 89597
کدهای شماره‌گیری: 07393
پلاک خودرو: UL
هاوزن ام بوسن (به آلمانی: Hausen am Bussen) یک شهر در آلمان است که در الب-دانو-کریس واقع شده‌است. هاوزن ام بوسن ۳۰۲ نفر جمعیت دارد.
فروسنیم تترافلوئوروبورات

| فروسنیم تترافلوئوروبورات | فروسنیم تترافلوئوروبورات |
| --- | --- |
دیگر نام‌هاdicyclopentadienyl iron tetrafluoroborate: دیگر نام‌هاdicyclopentadienyl iron tetrafluoroborate
شناساگرها: شناساگرها
شماره ثبت سی‌ای‌اس: 1282-37-7 Y
خصوصیات: خصوصیات
فرمول مولکولی: C10H10BFeF4
جرم مولی: 272.84 g/mol
شکل ظاهری: dark blue powder
دمای ذوب: 178 °C (decomp.)  
انحلال‌پذیری در آب: Unstable in water soluble in MeCN
خطرات: خطرات
MSDS: External MSDS
طبقه‌بندی ئی‌یو: 
ترکیبات مرتبط: ترکیبات مرتبط
ترکیبات مرتبط: cobaltocenium fluoroborate ferrocene
به استثنای جایی که اشاره شده‌است در غیر این صورت، داده‌ها برای مواد به وضعیت استانداردشان داده شده‌اند (در 25 °C (۷۷ °F)، ۱۰۰ kPa): به استثنای جایی که اشاره شده‌است در غیر این صورت، داده‌ها برای مواد به وضعیت استانداردشان داده شده‌اند (در 25 °C (۷۷ °F)، ۱۰۰ kPa)
 Y (بررسی) (چیست: Y/N؟):  Y (بررسی) (چیست: Y/N؟)
Infobox references: Infobox references
:   
فروسنیم تترافلوئوروبورات (به انگلیسی: Ferrocenium tetrafluoroborate) با فرمول شیمیایی C۱۰H۱۰BFeF۴ یک ترکیب شیمیایی است. که جرم مولی آن ۲۷۲٫۸۴ g/mol می‌باشد. شکل ظاهری این ترکیب، پودر قهوه‌ای تیره است.