stanford-oval/wikipedia huggingface dataset:
پدیده انتشار
مدل های پایه‌ای انتشار (نفوذ) > انتشار غیر قطری باید غیرخطی باشد

فرمولاسیون ترمودینامیک برگشت ناپذیر خطی (اونزاگر) سیستم های معادلات انتشار خطی را در قالب معادله زیر ایجاد می‌کند: \displaystyle {\frac {\partial c_{i}}{\partial t}}=\sum _{j}D_{ij}\,\Delta c_{j}.
اگر ماتریس ضرایب انتشار مورب باشد، این سیستم معادلات فقط مجموعه ای از معادلات فیک جدا شده برای اجزای مختلف است. فرض کنید که انتشار غیر قطری است، برای مثال،  {\displaystyle D_{12}\neq 0}، و حالت را با  {\displaystyle c_{2}=\cdots =c_{n}=0} در نظر بگیرید. در این حالت،  {\displaystyle \partial c_{2}/\partial t=D_{12}\,\Delta c_{1}}. اگر در برخی نقاط  \displaystyle D_{12}\,\Delta c_{1}(x)<0، آنگاه  c_{2}(x)در مدت کوتاهی در این نقاط منفی می‌شود. بنابراین، انتشار غیر قطری خطی، مثبت بودن غلظت ها را حفظ نمی‌کند. معادلات غیر قطری انتشار چند جزئی باید غیرخطی باشند.[12]
مدل های پایه‌ای انتشار (نفوذ) > تحرک انیشتین و فرمول تئورل

رابطه انیشتین (نظریه جنبشی) ضریب انتشار و تحرک (نسبت سرعت رانش نهایی ذره به نیروی اعمال شده) را به هم متصل می‌کند.[15] برای ذرات باردار داریم:
\displaystyle D={\frac {\mu \,k_{\text{B}}T}{q}},
که در آن D ثابت انتشار، μ «تحرک»، kB ثابت بولتزمن، T دمای مطلق، و q بار اولیه، یعنی بار یک الکترون است.
در زیر، برای ترکیب پتانسیل شیمیایی μ و تحرک در همان فرمول، از علامت  {\mathfrak {m}} برای تحرک استفاده می‌کنیم. رویکرد مبتنی بر تحرک بیشتر توسط ر اعمال شد.[16] در سال 1935، او انتشار یون ها از طریق یک غشاء را مطالعه کرد. او ماهیت رویکرد خود را در فرمول بیان کرد:
شار برابر است با تحرک × غلظت × نیرو در هر گرم یون.
این به اصطلاح فرمول تئورل است. اصطلاح "گرم یون" ("گرم ذره") برای مقداری از ماده ای استفاده می‌شود که حاوی تعداد یون ها (ذرات) آووگادرو باشد. اصطلاح رایج امروزی مول است.
نیرو در شرایط همدما از دو بخش تشکیل شده است:
نیروی انتشار ناشی از گرادیان غلظت:  \displaystyle -RT{\frac {1}{n}}\,\nabla n=-RT\,\nabla (\ln(n/n^{\text{eq}})).
نیروی الکترواستاتیک ناشی از گرادیان پتانسیل الکتریکی:  \displaystyle q\,\nabla \varphi
در اینجا R ثابت گاز است، T دمای مطلق، n غلظت است، غلظت تعادل با یک بالانویس "eq" مشخص می‌شود، q بار و φ پتانسیل الکتریکی است.
تفاوت ساده اما مهم بین فرمول تئورل و قوانین اونزاگر، ضریب غلظت در عبارت تئورل برای شار است. در رویکرد انیشتین-تئورل، اگر برای نیروی محدود، غلظت به سمت صفر میل می‌کند، شار نیز به صفر میل می‌کند، در حالی که معادلات اونزاگر این قانون ساده و از نظر فیزیکی واضح را نقض می‌کند
فرمول کلی فرمول تئورل برای سیستم های غیر کامل تحت شرایط همدما به این صورت است [12]:
{J}={\mathfrak {m}}\exp \left({\frac {\mu -\mu _{0}}{RT}}\right)(-\nabla \mu +({\text{external force per mole}}))
جایی که μ پتانسیل شیمیایی است، μ0 مقدار استاندارد پتانسیل شیمیایی است. عبارت  {\displaystyle a=\exp \left({\frac {\mu -\mu _{0}}{RT}}\right)} به اصطلاح فعالیت است. "غلظت موثر" یک گونه را در یک مخلوط غیر ایده آل اندازه گیری می‌کند. در این نماد، فرمول تئورل برای شار شکل بسیار ساده ای دارد[12]:
{J}={\mathfrak {m}}a(-\nabla \mu +({\text{external force per mole}})).
مشتق استاندارد فعالیت شامل یک ضریب عادی سازی و برای غلظت های کوچک  {\displaystyle a=n/n^{\ominus }+o(n/n^{\ominus })}، که در آن  {\displaystyle n^{\ominus }} غلظت استاندارد است. بنابراین، این فرمول برای شار، شار کمیت بدون بعد نرمال شده  {\displaystyle n/n^{\ominus }} را توصیف می‌کند:
\displaystyle {\frac {\partial (n/n^{\ominus })}{\partial t}}=\nabla \cdot [{\mathfrak {m}}a(\nabla \mu -({\text{external force per mole}}))].
مدل های پایه‌ای انتشار (نفوذ) > قضیه نوسان اتلاف

قضیه نوسان اتلاف بر اساس معادله لانژوین برای گسترش مدل انیشتین به مقیاس زمانی بالستیک توسعه یافته است.[17] به گفته لانگوین، این معادله بر اساس قانون دوم حرکت نیوتن است
\displaystyle m{\frac {d^{2}x}{dt^{2}}}=-{\frac {1}{\mu }}{\frac {dx}{dt}}+F(t)
که در آن داریم:
x موقعیت است.
μ تحرک ذره در سیال یا گاز است که با استفاده از رابطه انیشتین (نظریه جنبشی) قابل محاسبه است.
m جرم ذره است.
F نیروی تصادفی اعمال شده به ذره است.
t زمان است.
با حل این معادله، ثابت انتشار وابسته به زمان در محدوده طولانی مدت و زمانی که ذره به طور قابل توجهی چگال تر از سیال اطراف است، به دست      می آید، [17]
\displaystyle D(t)=\mu \,k_{\rm {B}}T(1-e^{-t/(m\mu )})
که در آن داریم:
Kb ثابت بولتزمن است.
T دمای مطلق است.
μ تحرک ذره در سیال یا گاز است که با استفاده از رابطه انیشتین (نظریه جنبشی) قابل محاسبه است.
m جرم ذره است.
t زمان است.
مدل های پایه‌ای انتشار (نفوذ) > فرمول تئورل برای انتشار چند جزئی

فرمول تئورل با ترکیبی از تعریف اونزاگر از نیروی انتشار به دست می‌دهد
\displaystyle \mathbf {J} _{i}={\mathfrak {m_{i}}}a_{i}\sum _{j}L_{ij}X_{j},
که در آن  {\mathfrak {m_{i}}} تحرک جزء i ام است،  a_{i} فعالیت آن است،  L_{ij} ماتریس ضرایب است،  X_{j} نیروی انتشار ترمودینامیکی است،  {\displaystyle X_{j}=-\nabla {\frac {\mu _{j}}{T}}}. برای سیستم‌های کامل همدما،  {\displaystyle X_{j}=-R{\frac {\nabla n_{j}}{n_{j}}}}. بنابراین، رویکرد انیشتین-تئورل تعمیم چند جزئی زیر را از قانون فیک برای انتشار چند جزئی ارائه می‌دهد:
\displaystyle {\frac {\partial n_{i}}{\partial t}}=\sum _{j}\nabla \cdot \left(D_{ij}{\frac {n_{i}}{n_{j}}}\nabla n_{j}\right),
که در آن  D_{ij} ماتریس ضرایب است. فرمول چاپمن-انسکوگ برای انتشار در گازها دقیقاً همان عبارات را شامل می‌شود. پیش از این، چنین اصطلاحاتی در معادله انتشار ماکسول-استفان معرفی شده بودند.
مدل های پایه‌ای انتشار (نفوذ) > پرش‌ها، روی سطح و داخل جامدات

انتشار معرف ها در سطح یک کاتالیزور ممکن است نقش مهمی در کاتالیز ناهمگن ایفا کند. مدل انتشار در تک لایه ایده آل بستگی به پرش معرف ها در نزدیکترین مکان های آزاد دارد. این مدل برای اکسیداسیون CO بر روی پلاتین تحت فشار کم گاز استفاده شد.
این سیستم شامل چندین معرف به شرح:  \displaystyle A_{1},A_{2},\ldots ,A_{m} روی سطح است. غلظت سطح آنها را می‌توان با  {\displaystyle c_{1},c_{2},\ldots ,c_{m}.}  نشان داد.سطح شبکه ای از مکان های جذب است. هر مولکول معرف مکانی را روی سطح پر می‌کند. برخی از مکان ها آزاد هستند. غلظت مکان های آزاد برابر با   z=c_{0}. مجموع همه  c_{i} شامل مکان های آزاد ثابت است، چگالی مکان های جذب b.
مدل پرش برای شار انتشار  A_{i} (i = 1، ...، n) می‌دهد:
{\displaystyle \mathbf {J} _{i}=-D_{i}[z\,\nabla c_{i}-c_{i}\nabla z]\,.}
معادله انتشار مربوطه این است:[12]
{\displaystyle {\frac {\partial c_{i}}{\partial t}}=-\operatorname {div} \mathbf {J} _{i}=D_{i}[z\,\Delta c_{i}-c_{i}\,\Delta z]\,.}
با توجه به قانون بقای  z=b-\sum _{i=1}^{n}c_{i} , و سیستم معادلات انتشار m را داریم. برای یک جزء، قانون فیک و معادلات خطی {\displaystyle (b-c)\,\nabla c-c\,\nabla (b-c)=b\,\nabla c} را دریافت می‌کنیم. برای دو یا چند جزء معادلات غیر خطی هستند. اگر همه ذرات بتوانند موقعیت خود را با نزدیکترین همسایگان خود مبادله کنند، یک تعمیم ساده به دست می آید:
{\displaystyle \mathbf {J} _{i}=-\sum _{j}D_{ij}[c_{j}\,\nabla c_{i}c_{i}\,\nabla c_{j}]}
{\displaystyle {\frac {\partial c_{i}}{\partial t}}=\sum _{j}D_{ij}[c_{j}\,\Delta c_{i}-c_{i}\,\Delta c_{j}]}
که در آن  D_{ij}=D_{ji}\geq 0 یک ماتریس متقارن از ضرایب است که شدت پرش ها را مشخص می‌کند. مکان های آزاد (جای خالی) باید به عنوان "ذرات" خاص با غلظت  c_{0} در نظر گرفته شود.
نسخه های مختلف این مدل های پرش برای مکانیسم های انتشار ساده در جامدات نیز مناسب هستند.
مدل های پایه‌ای انتشار (نفوذ) > انتشار در محیط متخلخل

برای انتشار در محیط متخلخل، معادلات اصلی عبارتند از (اگر Φ ثابت باشد):[18]
{\displaystyle \mathbf {J} =-\phi D\,\nabla n^{m}}
{\displaystyle {\frac {\partial n}{\partial t}}=D\,\Delta n^{m}\,,}
که در آن D ضریب انتشار، Φ تخلخل، n غلظت، m> 0 است (معمولا m> 1، حالت m = 1 با قانون فیک مطابقت دارد).
باید دقت شود که تخلخل (Φ) محیط متخلخل هم در شرایط شار و هم در شرایط تجمع به درستی در نظر گرفته شود.[19] برای مثال، وقتی تخلخل به صفر می‌رسد، شار مولی در محیط متخلخل برای یک گرادیان غلظت معین به صفر می‌رسد. با اعمال واگرایی شار، شرایط تخلخل لغو می‌شود و معادله دوم بالا تشکیل می‌شود.
برای انتشار گازها در محیط متخلخل، این معادله رسمیت قانون دارسی است: شار حجمی گاز در محیط متخلخل برابر است با
{\displaystyle q=-{\frac {k}{\mu }}\,\nabla p}
که در آن k نفوذپذیری محیط، μ ویسکوزیته و p فشار است.
شار مولی اکتیو به صورت زیر داده شده است:
J = nq
و برای {\displaystyle p\sim n^{\gamma }} قانون دارسی معادله انتشار در محیط متخلخل را با m = γ + 1 به دست می آید. در محیط متخلخل، سرعت خطی متوسط (ν) به شار حجمی با رابطه زیر به یکدیگر مربوط می‌شوند:
{\displaystyle \upsilon =q/\phi }
ترکیب شار مولی فرارفتی با شار انتشاری معادله پراکندگی فرارفت را به دست می‌دهد.
{\displaystyle {\frac {\partial n}{\partial t}}=D\,\Delta n^{m}\ -\nu \cdot \nabla n^{m},}{\displaystyle {\frac {\partial n}{\partial t}}=D\,\Delta n^{m}\ -\nu \cdot \nabla n^{m},}
برای نفوذ آب زیرزمینی، تقریب Boussinesq همان معادله را با m = 2 به دست می‌دهد.
برای پلاسمای با سطح تابش بالا، معادله زلدویچ-رایزر m> 4 را برای انتقال حرارت می‌دهد.
انتشار (نفوذ) در فیزیک > انتشار الکترون ها در جامدات

هنگامی که چگالی الکترون ها در جامدات در تعادل نباشد، انتشار الکترون ها اتفاق می‌افتد. به عنوان مثال، هنگامی که یک بایاس به دو انتهای یک قطعه نیمه هادی اعمال می‌شود، یا نوری به یک طرف آن می تابد (شکل سمت چپ را ببینید)، الکترون ها از مناطق با چگالی بالا (مرکز) به مناطق با چگالی کم (دو انتها) پخش می‌شوند و یک گرادیان چگالی الکترون جریانی تولید می‌کند که به آن جریان انتشار می‌گویند.
جریان انتشار را می‌توان با قانون اول فیک نیز توصیف کرد:
{\displaystyle J=-D\,\partial n/\partial x\,,}
که در آن J چگالی جریان انتشار (مقدار ماده) در واحد سطح در واحد زمان است، n (برای مخلوط های ایده آل) چگالی الکترون است، x موقعیت [طول] است.
انتشار در ژئوفیزیک

مدل‌های تحلیلی و عددی که معادله انتشار را برای شرایط اولیه و مرزی مختلف حل می‌کنند، برای مطالعه طیف گسترده‌ای از تغییرات در سطح زمین محبوب و مورد استفاده بوده‌اند. انتشار به طور گسترده در مطالعات فرسایش عقب‌نشینی شیب تپه، فرسایش بلوف، تخریب لکه‌های گسلی، عقب‌نشینی تراس/خط ساحلی برش موج، برش کانال آبرفتی، عقب‌نشینی فلات ساحلی و توسعه دلتا استفاده شده است.[21] اگرچه سطح زمین در بسیاری از این موارد به معنای واقعی کلمه پراکنده نیست، فرآیند انتشار به طور موثری از تغییرات کلی که در طول دهه ها تا هزاره ها رخ می‌دهد تقلید می‌کند. مدل‌های انتشار، همچنین ممکن است برای حل مسائل ارزش مرزی معکوس استفاده شوند که در آنها برخی اطلاعات در مورد محیط رسوبی، از بازسازی دیرینه محیطی شناخته شده است و معادله انتشار برای تعیین هجوم رسوب و سری زمانی تغییرات شکل زمین استفاده می‌شود.[22]
دیالیز

دیالیز بر اساس اصول انتشار (نفوذ) املاح و اولترافیلتراسیون سیال در یک غشای نیمه تراوا کار می‌کند. انتشار از خواص مواد در آب است. مواد موجود در آب تمایل دارند از ناحیه ای با غلظت بالا به ناحیه ای با غلظت کم حرکت کنند.[23] خون در یک طرف یک غشای نیمه تراوا جریان دارد و یک ماده دیالیز یا مایع دیالیز ویژه در طرف مقابل جریان دارد. غشای نیمه تراوا یک لایه نازک از مواد است که حاوی سوراخ هایی با اندازه های مختلف یا منافذ است. املاح و مایعات کوچکتر از غشاء عبور می‌کنند، اما غشاء عبور مواد بزرگتر (مثلا گلبول های قرمز و پروتئین های بزرگ) را مسدود می‌کند. این فرآیند فیلترینگی را که در کلیه ها انجام می‌شود، تکرار می‌کند یعنی زمانی که خون وارد کلیه ها می‌شود و مواد بزرگتر از مواد کوچکتر در گلومرول جدا می‌شوند.[23]
راه رفتن تصادفی (حرکت تصادفی)

یکی از تصورات غلط رایج این است که تک تک اتم ها، یون ها یا مولکول ها به طور تصادفی حرکت می‌کنند، که اینطور نیست. در انیمیشن سمت راست، به نظر می رسد یون در پانل سمت چپ در غیاب یون های دیگر دارای حرکت "تصادفی" است. همانطور که پانل سمت راست نشان می‌دهد، با این حال، این حرکت تصادفی نیست، بلکه نتیجه "برخورد" با یون های دیگر است. به این ترتیب، حرکت یک اتم، یون یا مولکول منفرد در یک مخلوط زمانی که به صورت مجزا مشاهده می‌شود، تصادفی به نظر می‌رسد. حرکت یک ماده در یک مخلوط با "راه رفتن تصادفی" توسط انرژی جنبشی درون سیستم کنترل می‌شود که می‌تواند تحت تأثیر تغییرات غلظت، فشار یا دما قرار گیرد. (این یک توصیف کلاسیک است. در مقیاس های کوچکتر، اثرات کوانتومی به طور کلی غیر قابل اغماض خواهند بود. بنابراین، مطالعه حرکت یک اتم منفرد ظریف تر می‌شود زیرا ذرات در چنین مقیاس های کوچکی با دامنه احتمال توصیف می‌شوند تا قطعی. اندازه گیری موقعیت و سرعت.)
راه رفتن تصادفی (حرکت تصادفی) > جداسازی انتشار از همرفت در گازها

در حالی که حرکت براونی ذرات مزوسکوپی چند مولکولی (مانند دانه های گرده مورد مطالعه براون) در زیر میکروسکوپ نوری قابل مشاهده است، انتشار مولکولی تنها در شرایط تجربی کنترل شده به دقت قابل بررسی است. از آنجایی که گراهام آزمایش می‌کند، به خوبی شناخته شده است که دوری کردن از همرفت ضروری است و این ممکن است یک کار غیر ضروری باشد.
در شرایط عادی، انتشار مولکولی تنها در طول‌هایی در محدوده نانومتر تا میلی‌متر غالب است. در مقیاس‌های طول بزرگ‌تر، انتقال در مایعات و گازها معمولاً به دلیل پدیده انتقال دیگر، همرفت است. برای جداسازی انتشار در این موارد، تلاش های ویژه ای مورد نیاز است.
بنابراین، برخی از نمونه‌هایی که اغلب ذکر می‌شوند اشتباه هستند: اگر ادکلن در یک مکان اسپری شود، به زودی در کل اتاق بوی آن به مشام می‌رسد، اما یک محاسبه ساده نشان می‌دهد که این نمی‌تواند به دلیل انتشار باشد. حرکت همرفتی در اتاق به دلیل دما [ناهمگنی] ادامه دارد. اگر جوهر در آب ریخته شود، معمولاً یک تکامل ناهمگن توزیع فضایی مشاهده می‌شود که به وضوح نشان دهنده همرفت (به ویژه در اثر این ریزش است).
در مقابل، انتقال گرما از طریق محیط جامد یک اتفاق روزمره است (به عنوان مثال، یک قاشق فلزی تا حدی در یک مایع داغ غوطه ور شده است). این توضیح می‌دهد که چرا انتشار گرما قبل از انتشار جرم به صورت ریاضی توضیح داده شده است.
راه رفتن تصادفی (حرکت تصادفی) > انواع دیگر انتشار

انتشار ناهمسانگرد، همچنین به عنوان معادله Perona-Malik شناخته می‌شود، گرادیان های بالا را افزایش می‌دهد.
انتشار اتمی، در جامدات
انتشار بوم، انتشار پلاسما در میان میدان های مغناطیسی
انتشار گردابی، در توصیف درشت دانه جریان آشفته
انتشار گاز از سوراخ های کوچک
انتشار الکترونیکی که در نتیجه جریان الکتریکی به نام جریان انتشار ایجاد می‌شود
انتشار تسهیل شده، موجود در برخی از موجودات
انتشار گازی که برای جداسازی ایزوتوپ استفاده می‌شود
معادله گرما، انتشار انرژی حرارتی
انتشار Itō، ریاضی سازی حرکت براونی، فرآیند تصادفی پیوسته.
انتشار گاز نادسن در منافذ طولانی با برخوردهای مکرر دیواره
پرواز Lévy
انتشار مولکولی، انتشار مولکول ها از مناطق متراکم تر به مناطق کم تر
انتشار مومنتوم سابق انتشار میدان سرعت هیدرودینامیکی
انتشار فوتون
انتشار پلاسما
پیاده روی تصادفی، [24] مدلی برای انتشار
انتشار معکوس، در برابر گرادیان غلظت، در جداسازی فاز
انتشار چرخشی، جهت گیری مجدد تصادفی مولکول ها
انتشار سطحی، انتشار ذرات روی سطح
تاکسی، فعالیت حرکتی جهت دار حیوان در پاسخ به یک محرک است
جنبش، فعالیت حرکتی غیر جهت دار حیوان در پاسخ به یک محرک است
انتشار فرافرهنگی، انتشار صفات فرهنگی در سراسر منطقه جغرافیایی
انتشار آشفته، انتقال جرم، گرما یا تکانه در یک سیال آشفته
کوره‌های نفوذ که برای اکسیداسیون حرارتی استفاده می‌شوند.
رندر سه بعدی انتشار رنگ بنفش در آب.
انتشار در تک لایه: نوسانات نزدیک به موقعیت های تعادل موقت و پرش به نزدیک ترین مکان های آزاد.
برخورد تصادفی ذرات در یک گاز.
همانطور که حامل ها (سبز: الکترون ها و بنفش: سوراخ ها) به دلیل تابش نور در مرکز یک نیمه هادی ذاتی ایجاد می‌شوند، به سمت دو انتها پخش می‌شوند. الکترون ها نسبت به حفره ها ثابت انتشار بیشتری دارند که منجر به الکترون های اضافی کمتری در مرکز در مقایسه با حفره ها می‌شود.
شماتیک غشای نیمه تراوا در حین همودیالیز، که در آن خون قرمز، مایع دیالیز آبی و غشاء زرد است.
حرکت تصادفی ظاهری اتم ها، یون ها یا مولکول ها توضیح داده شده است. به نظر می رسد که مواد به دلیل برخورد با مواد دیگر به طور تصادفی حرکت می‌کنند.برگرفته شده از iBook Cell Membrane Transport، مجوز رایگان اعطا شده توسط IS3D، LLC، 2014.
زد۱ بتل رویال

| زد۱ بتل رویال | زد۱ بتل رویال |
| --- | --- |
پرونده:Z1 Battle Royale Steam artwork.jpg: پرونده:Z1 Battle Royale Steam artwork.jpg
توسعه‌دهنده(ها): دیبرک گیمز
ناشر(ها): دیبرک گیمز کمپانی
تهیه‌کننده(ها): کریس وین
برنامه‌نویس(ـان): PlayerUnknown
آهنگساز(ان): کریس ولسکو
موتور: ForgeLight
سکو(ها): مایکروسافت ویندوز پلی‌استیشن ۴
تاریخ(های) انتشار: ویندوز ۲۸ فوریه ۲۰۱۸ پلی‌استیشن ۴ ۷آگوست ۲۰۱۸
ژانر(ها): بازی بتل رویال
حالت(ها): بازی ویدئویی چندنفره
زد۱ بتل رویال (به انگلیسی: Z1 Battle Royale) که قبلا با نام اچ۱زد۱ (به انگلیسی: H1Z1) و پادشاه قتل (به انگلیسی: King of the Kill) شناخته می شد، یک بازی بتل رویال است که توسط استودیو دیبرک گیمز توسعه داده شده و منتشر شده است. پس از آنکه بازی اچ۱زد۱ اصلی در اوایل سال 2016 به دو پروژه جداگانه به نام های H1Z1: Just Survive و H1Z1: King of the Kill  تقسیم شد، توسعه این بازی رقم خورد. در اکتبر 2017 پسوند King of the Kill حذف شد و بازی به سادگی اچ۱زد۱ نامیده شد.
پس از سه سال دسترسی زودهنگام، اچ۱زد۱ به طور رسمی به عنوان یک بازی رایگان در فوریه 2018 برای مایکروسافت ویندوز منتشر شد، سپس در آگوست 2018 برای پلی استیشن ۴ نیز منتشر شد.
ایرنه جنا

| ایرنه جنا | ایرنه جنا |
| --- | --- |
زادهٔ: ۴ ژانویهٔ ۱۹۳۱ آتن، یونان
درگذشت: ۶ فوریهٔ ۱۹۸۶ (۵۵ سال) رم، ایتالیا
ملیت: یونانی-ایتالیایی
پیشه: هنرپیشه
ایرنه جنا (ایتالیایی: Irene Genna؛ ۴ ژانویهٔ ۱۹۳۱ – ۶ فوریهٔ ۱۹۸۶) هنرپیشه یونانی-ایتالیایی بود.
از فیلم‌هایی که وی در آن‌ها نقش داشته‌است می‌توان به همیشه بهار است و عاشقان پیشین اشاره نمود.
کلوبوتینول

| 0 | 1 |
| --- | --- |
داده‌های بالینی: داده‌های بالینی
AHFS/Drugs.com: International Drug Names
کد ATC: R05DB03 
شناسه‌ها: شناسه‌ها
 نام آیوپاک (RS)-1-(4-chlorophenyl)-4-dimethylamino-2,3-dimethyl-butan-2-ol :  نام آیوپاک (RS)-1-(4-chlorophenyl)-4-dimethylamino-2,3-dimethyl-butan-2-ol 
شمارهٔ سی‌ای‌اس: 14860-49-2 Y
پاب‌کم CID: 26937
کم‌اسپایدر: 25085 Y
UNII: 1NY2IX043A
KEGG: D07716 Y
CompTox Dashboard (EPA): DTXSID2022838 
ECHA InfoCard: 100.035.373 
داده‌های فیزیکی و شیمیایی: داده‌های فیزیکی و شیمیایی
فرمول شیمیایی: C14H22ClNO
جرم مولی: 255.783 g/mol g·mol−1
مدل سه بعدی (جی‌مول): Interactive image
 SMILES Clc1ccc(cc1)CC(O)(C)C(C)CN(C)C :  SMILES Clc1ccc(cc1)CC(O)(C)C(C)CN(C)C 
 InChI InChI=1S/C14H22ClNO/c1-11(10-16(3)4)14(2,17)9-12-5-7-13(15)8-6-12/h5-8,11,17H,9-10H2,1-4H3 Y Key:KVHHQGIIZCJATJ-UHFFFAOYSA-N Y :  InChI InChI=1S/C14H22ClNO/c1-11(10-16(3)4)14(2,17)9-12-5-7-13(15)8-6-12/h5-8,11,17H,9-10H2,1-4H3 Y Key:KVHHQGIIZCJATJ-UHFFFAOYSA-N Y 
  (صحت‌سنجی):   (صحت‌سنجی)
کلوبوتینول (به انگلیسی: Clobutinol)
رده درمانی: داروهای ضد سرفه .
اشکال دارویی: قرص، قطره، آمپول
موارد مصرف

در درمان سرفه های مقاوم یا به علت نا مشخص به خصوص سرفه های خشک غیر عفونی .
مکانیسم اثر

تضعیف مرکز سرفه در مغز (بصل النخاع) . این دارو ضد سرفه مرکزی است نه محیطی.
عوارض جانبی

خواب آلودگی، سرگیجه و تهوع.
مگزازولام

| 0 | 1 |
| --- | --- |
داده‌های بالینی: داده‌های بالینی
نام‌های تجاری: Melex, Sedoxil
نام‌های دیگر: 13-chloro- 2-(2-chlorophenyl)- 5-methyl- 3-oxa- 6,9-diazatricyclo[8.4.0.02,6] tetradeca- 1(10),11,13-trien- 8-one
AHFS/Drugs.com: International Drug Names
روش مصرف دارو: Oral
کد ATC: N05BA25 
وضعیت قانونی: وضعیت قانونی
وضعیت قانونی:  CA: رده چهار  
داده‌های فارماکوکینتیک: داده‌های فارماکوکینتیک
متابولیسم: کبد (CYP3A4)
دفع: کلیه
شناسه‌ها: شناسه‌ها
 نام آیوپاک 10-chloro-11b-(2-chlorophenyl)-3-methyl-2,3,5,7-tetrahydro-[1,3]oxazolo[3,2-d][1,4]benzodiazepin-6-one :  نام آیوپاک 10-chloro-11b-(2-chlorophenyl)-3-methyl-2,3,5,7-tetrahydro-[1,3]oxazolo[3,2-d][1,4]benzodiazepin-6-one 
شمارهٔ سی‌ای‌اس: 31868-18-5
پاب‌کم CID: 4177
کم‌اسپایدر: 4033 Y
UNII: S5969B6237
KEGG: D01316 Y
CompTox Dashboard (EPA): DTXSID9057715 
داده‌های فیزیکی و شیمیایی: داده‌های فیزیکی و شیمیایی
فرمول شیمیایی: C18H16Cl2N2O2
جرم مولی: ۷۰۰۲۳۶۳۲۴۰۰۰۰۰۰۰۰۰۰♠۳۶۳٫۲۴ g·mol−1
مدل سه بعدی (جی‌مول): Interactive image
 SMILES Clc1ccccc1C42OCC(N2CC(=O)Nc3c4cc(Cl)cc3)C :  SMILES Clc1ccccc1C42OCC(N2CC(=O)Nc3c4cc(Cl)cc3)C 
 InChI InChI=1S/C18H16Cl2N2O2/c1-11-10-24-18(13-4-2-3-5-15(13)20)14-8-12(19)6-7-16(14)21-17(23)9-22(11)18/h2-8,11H,9-10H2,1H3,(H,21,23) Y Key:ANUCDXCTICZJRH-UHFFFAOYSA-N Y :  InChI InChI=1S/C18H16Cl2N2O2/c1-11-10-24-18(13-4-2-3-5-15(13)20)14-8-12(19)6-7-16(14)21-17(23)9-22(11)18/h2-8,11H,9-10H2,1H3,(H,21,23) Y Key:ANUCDXCTICZJRH-UHFFFAOYSA-N Y 
  (صحت‌سنجی):   (صحت‌سنجی)
مگزازولام (انگلیسی: Mexazolam) (با نام های تجاری Melex و Sedoxil) دارویی است که از مشتقات بنزودیازپین است. Mexazolam این دارو برای رفع اضطراب آزمایش شده است و در یک هفته پیگیری در کاهش اضطراب موثر است. مکازولام از طریق مسیر CYP3A4 متابولیزه می شود. مهارکننده‌های HMG-CoA ردوکتاز از جمله سیمواستاتین، سیمواستاتین اسید، لوواستاتین، فلوواستاتین، آتورواستاتین و سری‌واستاتین متابولیسم مگزازولام را مهار می‌کنند، اما نه مهارکننده HMG-CoA ردوکتاز مانند پراواستاتین. متابولیت های فعال اصلی آن کلردس متیل دیازپام (همچنین به عنوان کلرونوردیازپام یا دلورازپام، نام تجاری دادومیر نیز شناخته می شود) و کلروگزازپام (همچنین به عنوان لورازپام، نام تجاری آتیوان نیز شناخته می شود) هستند.
کیومرث میرزا عمیدالدوله

کیومرث میرزا عمیدالدوله شاهزاده قاجار و فرزند قهرمان میرزا پسر عباس میرزا بود.
مادر عمیدالدوله حاجیه‌هماخانم دختر بهمن میرزا بهاءالدوله پسر فتحعلی شاه بود که پس از قهرمان میرزا به ازدواج فیروز میرزا پسر دیگر عباس میرزا درآمد. از این رو عمیدالدوله با نجم‌السلطنه، سرورالسلطنه و عبدالحسین میرزا فرمانفرما از طرف مادر برادر بود.
کیومرث میرزا در سال ۱۲۷۵ هجری قمری با وزارت محمداسماعیل خان وکیل‌ا‌لملک به حکومت کرمان منصوب شد و چند سال در این مقام برقرار بود.
کیومرث میرزا عمیدالدوله، عزیزالدوله دختر محمدشاه از بطن خدیجه‌خانم چهریقی را به همسری گرفته بود و از او صاحب دو پسر به‌نام‌های تاج‌الدین میرزا و شعاع‌الدین میرزا و یک دختر به‌نام جمیل‌الدوله (عزیزالدوله ثانی) گردید.
اوا ریکوبونو

| اِوا ریکوبونو | اِوا ریکوبونو |
| --- | --- |
زادهٔ: ۷ فوریهٔ ۱۹۸۳ ‏(۴۱ سال) پالرمو، ایتالیا
ملیت:  ایتالیایی
پیشه(ها): مانکن، هنرپیشه، مجری
سال‌های فعالیت: مانکن (۲۰۰۱ تا کنون) هنرپیشه (۲۰۰۵ تا کنون)
همسر: ماتئو چکارینی
اطلاعات مدلینگ: اطلاعات مدلینگ
قد: ۵ ft ۱۱ in (۱٫۸۰ m)
رنگ مو: بلوند
رنگ چشم: آبی
بنگاه: ویمن منجمنت (نیویورک) مارلین ایجینسی (پاریس) مادلز وان (لندن) سیدز مادلز (برلین)
 :  
اِوا ریکوبونو (ایتالیایی: Eva Riccobono؛ زادهٔ ۷ فوریهٔ ۱۹۸۳) یک مانکن، هنرپیشه و مجری اهل ایتالیا است.
او مجری و گردانندهٔ مراسم افتتاحیه و اختتامیهٔ هفتادمین جشنواره فیلم ونیز بود.
پاراپا رپر (سریال تلویزیونی)

انیمهٔ ۲۰۰۱
| 0 | 1 |
| --- | --- |
پاراپا رپر: پاراپا رپر
نشان‌واره: نشان‌واره
パラッパラッパー (Parappa Rappā): パラッパラッパー (Parappa Rappā)
خلق‌شده توسط: ماسایا ماتسورا رادنی آلن گرین‌بلت
مجموعه تلویزیونی انیمه: مجموعه تلویزیونی انیمه
کارگردان: هیروآکی ساکورای
تهیه‌کننده: سوسوکه اوسابه هیدئو کاتسوماتا
نویسنده: یوشیو اوساوا
موسیقی: ماسایا ماتسورا یوشیهیسا سوزوکی یاسوهی کوروبانه
استودیو: جی.سی.استاف پروداکشن آی. جی (همکاری)
شبکه: فوجی تی‌وی
پخش اصلی:  ۱۴ آوریل ۲۰۰۱  –  ۱۱ ژانویهٔ ۲۰۰۲
قسمت‌ها: ۳۰ (فهرست قسمت‌ها)
 درگاه انیمه و مانگا:  درگاه انیمه و مانگا
پاراپا رپر (パラッパラッパー, PaRappa Rappā؟) (به انگلیسی: PaRappa the Rapper) انیمهٔ سریالی اقتباسی ژاپنی-آمریکایی از مجموعهٔ پاراپا رپر اثر نانا آن-شا می‌باشد که به‌عنوان پیشایند مجموعه نیز عمل می‌کند. این سریال توسط جی.سی.استاف تهیه‌شده و در ژاپن از فوجی تی‌وی بین آوریل سال ۲۰۰۱ و ژانویهٔ سال ۲۰۰۲ در ۳۰ قسمت پخش می‌شد. قسمت‌های ۲۹ و ۳۰ در یک ۱ ساعت بایکدیگر به‌طور ویژه پخش شده‌اند.
بایقوت

| بایقوت بایقوت، در تورکی قدیم بای به معنی نگهبان یا سرباز، و قورت یا قورد به معنای گرگ، در کل به معنای سرباز یا نگهبان گرگ خاکستری(بوز قورد) | بایقوت بایقوت، در تورکی قدیم بای به معنی نگهبان یا سرباز، و قورت یا قورد به معنای گرگ، در کل به معنای سرباز یا نگهبان گرگ خاکستری(بوز قورد) |
| --- | --- |
روستا: روستا
بایقوتموقعیت در ایراننمایش نقشه ایرانبایقوتبایقوت (استان آذربایجان شرقی)نمایش نقشه استان آذربایجان شرقی: بایقوتموقعیت در ایراننمایش نقشه ایرانبایقوتبایقوت (استان آذربایجان شرقی)نمایش نقشه استان آذربایجان شرقی
مختصات: ۳۷°۹′۲۵″ شمالی ۴۶°۳′۱۲″ شرقی﻿ / ﻿۳۷٫۱۵۶۹۴°شمالی ۴۶٫۰۵۳۳۳°شرقی﻿ / 37.15694; 46.05333: مختصات: ۳۷°۹′۲۵″ شمالی ۴۶°۳′۱۲″ شرقی﻿ / ﻿۳۷٫۱۵۶۹۴°شمالی ۴۶٫۰۵۳۳۳°شرقی﻿ / 37.15694; 46.05333
کشور: ایران
استان: آذربایجان شرقی
شهرستان: ملکان
بخش: بخش مرکزی
دهستان: گاودول غربی
حکومت: حکومت
 • دهیار: صادق جعفرزاده
جمعیت: ۳۹۲۰ نفر (سرشماری ۹۵)
پیش‌شمارهٔ تلفن: +98413783
بایقوت یکی از روستاهاهای  استان آذربایجان شرقی است و مرکز دهستان گاودول غربی  که در بخش مرکزی شهرستان ملکان واقع شده‌است. 
این شهر در ۴ کیلومتری ملکان و ۱۲۵ کیلومتری تبریز و ۱۳۰ کیلومتری اورمیه واقع شده‌است.
تاریخچه

بایقوت یک روستای باستانی است که تاریخچهٔ آن به دوره‌های قبل از اسلام می‌رسد و دو قوم ارمنی و ترک در این روستا زندگی می‌کرده اند با گسترش اسلام و مهاجرت ارامنه از کل منطقه آذربایجان به سوی ارمنستان فعلی با هدف تشکیل کشور خیالی و جعلی ارمنستان جمعیت ارامنه قطع نسل شدو به گفتهٔ مردم این منطقه این روستا بر اثر بلاهای طبیعی و  غیرطبیعی ( اعم از جنگ‌ها ) به کلی تخریب شده وبناهای جدیدی در آن احداث گشت که این امر باعث شد تا تاریخ این منطقه نهفته باقی بماند و در حال حاضر فقط ۵ تپه باستانی که با نام‌های ۱- چاللی تپه ۲- قره تپه - 3-آغ تپه ۴-ارمنی تپه سی ( تپهٔ ارامنه ) ۵- آغ اؤلیا (که در حال حاضر به عنوان قبرستان از آن استفاده می‌شود) باقی مانده‌است و بی توجهی مسئولان میراث فرهنگی باعث شده که تاریخ این منطقه هنوز پنهان باقی بماند
جغرافیا

بایقوت در شمال غربی ایران و در ۴ کیلومتری شمال غربی ملکان و در ۱۲۵کیلومتری جنوب تبریز واقع شده‌است.
آب و هوای بایقوت در بیش‌تر ماه‌های سال سرد است و تنها در اواخر فصل بهار و اوایل فصل تابستان از شدت سرمای آن کاسته می‌شود و آب هوای آن کمی گرم می‌شود. ولی در چندین سال اخیر میزان بارش و آب های زیرزمینی آن کاهش پیدا کرده است.
بایقوت به دلیل آب و هوای خوش و زمین حاصل خیز، محصولات کشاورزی و باغی فراوانی دارد. از جمله آن‌ها می‌توان به انواع میوه های تابستانی نظیر سیب آلو آلوچه هلو، غلات و خشکبار اشاره نمود و همچنین در این روستا کاشت گندم به صورت دیم نیزرایج است.