stanford-oval/wikipedia huggingface dataset:
تور ۱۹۶۵ کینکس در آمریکا

| 0 | 1 |
| --- | --- |
تور کنسرت توسط کینکس: تور کنسرت توسط کینکس
پوستر تبلیغ کنسرت ۶ جولای گروه در مرکز بین المللی هونولولو: پوستر تبلیغ کنسرت ۶ جولای گروه در مرکز بین المللی هونولولو
آلبوم وابسته: Kinks-Size
تاریخ آغاز: ۱۸ ژوئن ۱۹۶۵
تاریخ پایان: ۱۰ ژوئیه ۱۹۶۵
تعداد نمایش‌ها: ۱۶
کینکس concert chronology: کینکس concert chronology
 1965 UK tour  1965 US tour  1965 Nordic tour :  1965 UK tour  1965 US tour  1965 Nordic tour 
تور ۱۹۶۵ کینکس در آمریکا (انگلیسی: The Kinks' 1965 US tour) یک رویداد مهم در تاریخ گروه راک بریتانیایی بود. گروه کینکس، متشکل از برادران ری و دیو دیویس، همراه با میک آووری و پیت کوایف، اولین تور بزرگ خود را در ایالات متحده در سال ۱۹۶۵ آغاز کردند. این تور در زمان حساسی برای گروه برگزار شد، زیرا آنها در سطح بین‌المللی محبوبیت پیدا کردند. این تور از آوریل تا می ۱۹۶۵ برگزار شد و شامل اجراهای متعدد در شهرهای مختلف ایالات متحده بود. گروه کینکس در سالن‌های برجسته ای مانند The Whiskey a Go Go در لس آنجلس و تئاتر Brooklyn Fox در شهر نیویورک اجرا داشتند. آنها همچنین در برنامه‌های تلویزیونی محبوبی مانند "اد سالیوان شو" و "شیندیگ!" حضور داشتند.
با این حال، کینکس در طول تور ایالات متحده با چالش‌هایی مواجه شد. مشکلاتی در سیستم صوتی و تقویت کننده‌های استفاده شده وجود داشت که بر اجرای زنده آنها تأثیر گذاشت. بعلاوه، تصویر سرکش گروه و شیطنت‌های روی صحنه، از جمله تخریب تجهیزات، گاهی اوقات باعث می‌شد که آنها از برخی سالن‌ها ممنوع شوند.
علی‌رغم این چالش‌ها، تور آمریکایی The Kinks در سال ۱۹۶۵ به تقویت حضور آن‌ها در صحنه موسیقی آمریکا کمک کرد. همچنین راه را برای موفقیت‌های آینده هموار کرد، زیرا آنها به تورهای گسترده و انتشار آهنگ‌های موفق بیشتری در دهه ۱۹۶۰ و پس از آن ادامه دادند.
به‌طور کلی، تور 1965 The Kinks در ایالات متحده نقطه عطف مهمی در حرفه آنها بود که به آنها اجازه داد طرفداران اختصاصی به دست آورند و خود را بیشتر به عنوان یکی از گروه‌های راک پیشگام در آن دوران تثبیت کنند.
تپه سفید چغا دوده ۳

| تپه سفید چغا دوده ۳ | تپه سفید چغا دوده ۳ |
| --- | --- |
نام: تپه سفید چغا دوده ۳
کشور: ایران
استان: استان کرمانشاه
شهرستان: شهرستان کرمانشاه
اطلاعات اثر: اطلاعات اثر
کاربری: تپه
دیرینگی: هزاره سوم
دورهٔ ساخت اثر: هزاره سوم، دوره اشکانیان، دوره ساسانیان، دوره سلجوقیان
اطلاعات ثبتی: اطلاعات ثبتی
شمارهٔ ثبت: ۲۵۵۱۱
تاریخ ثبت ملی: ۲۶ اسفند ۱۳۸۷
تپه سفید چغا دوده ۳ مربوط به هزاره سوم قبل از میلاد - دوره اشکانیان - دوره ساسانیان - دوره سلجوقیان است و در شهرستان کرمانشاه، بخش مرکزی، دهستان بالادربند، ۱۲۰ متری شرق و شمال شرق روستای سفید چغا دوده واقع شده و این اثر در تاریخ ۲۶ اسفند ۱۳۸۷ با شمارهٔ ثبت ۲۵۵۱۱ به‌عنوان یکی از آثار ملی ایران به ثبت رسیده است.
توستر کوچولوی شجاع به مریخ می‌رود

| توستر کوچولوی شجاع به مریخ می‌رود | توستر کوچولوی شجاع به مریخ می‌رود |
| --- | --- |
پوستر فیلم: پوستر فیلم
تاریخ‌های انتشار: ۱۹ مه ۱۹۹۸
مدت زمان: ۷۵ دقیقه
کشور:  ایالات متحده آمریکا
زبان: انگلیسی 
توستر کوچولوی شجاع به مریخ می‌رود (به انگلیسی: The Brave Little Toaster Goes to Mars) نام کتاب و همچنین فیلمی به همین نام است. این انیمیشن محصول سال ۱۹۹۸ آمریکا است.
موضوع انیمیشن

داستان پیرامون ماجراهای وسایل خانهٔ یک دامپزشک به نام «راب» می‌گذرد. راب و همسرش به تازگی صاحب فرزندی شده‌اند و همهٔ وسایل خانه از قبیل: توستر، جاروبرقی، رادیو، پتو و… از این اتفاق بسیار خوشحال‌اند. آنها سعی می‌کنند به کودک کمک کرده و در بزرگ کردن او سهیم باشند. زندگی به خوبی و خوشی می‌گذرد تااینکه شبی سمعک قدیمی مشغول مذاکره با موجودات فضایی می‌شود. کودک که از خواب بیدار شده به سمت صدا می‌رود، اما موجودات فضایی کودک را با خود به فضا می‌برند. وسایل خانه به کمک ماشین حساب متوجه می‌شوند که کودک را به مریخ برده‌اند. داستان آنجا جالب می‌شود که توستر و باقی وسایل سعی می‌کنند کودک را به زمین برگردانند…
اسامی صداپیشگان

دینا الیور
تیموتی استاک
اریک لوید
کریس یونگ
جسیکا توک
کارول چانینگ
فارا فاست
آلن کینگ
جیم کامینگز
اندی مایلدر
وین نایت
استیون توبولوسکی
دی‌فارست کلی
Kath Soucie
Fyvush Finkel
Brian Doyle-Murray
Thurl Ravenscroft
Roger Kabler
Russi Taylor
تمین (میرجاوه)

| تمین (میرجاوه) | تمین (میرجاوه) |
| --- | --- |
روستا: روستا
تمین (میرجاوه): تمین (میرجاوه)
مختصات: ۲۸°۴۱′۴۴″ شمالی ۶۱°۱۰′۰۶″ شرقی﻿ / ﻿۲۸٫۶۹۵۵۶°شمالی ۶۱٫۱۶۸۳۳°شرقی﻿ / 28.69556; 61.16833: مختصات: ۲۸°۴۱′۴۴″ شمالی ۶۱°۱۰′۰۶″ شرقی﻿ / ﻿۲۸٫۶۹۵۵۶°شمالی ۶۱٫۱۶۸۳۳°شرقی﻿ / 28.69556; 61.16833
کشور:  ایران
استان: استان سیستان و بلوچستان
شهرستان: شهرستان میرجاوه
بخش: بخش مرکزی شهرستان میرجاوه
دهستان: دهستان تمین
جمعیت (۲۰۰۶): جمعیت (۲۰۰۶)
 • کل: ۴۵۷
منطقهٔ زمانی: یوتی‌سی +۳:۳۰ (ساعت رسمی ایران)
 • تابستانی (DST): یوتی‌سی +۴:۳۰ (ساعت رسمی ایران)
تمین یک روستا در ایران است که در استان سیستان و بلوچستان واقع شده‌است. تمین ۴۵۷ نفر جمعیت دارد.
توماس بلیت (بازیکن فوتبال)

| اطلاعات شخصی | اطلاعات شخصی | اطلاعات شخصی | اطلاعات شخصی |
| --- | --- | --- | --- |
نام کامل:  Thomas Hope Blyth
زادروز:  ۱۶ اکتبر ۱۸۷۶
زادگاه:  سیهام
تاریخ مرگ:  ۱۶ دسامبر ۱۹۴۹ (۷۳ سال)
پست:  مهاجم
باشگاه‌های حرفه‌ای*: باشگاه‌های حرفه‌ای*
| سال‌ها |  باشگاه‌ها |  بازی† |  (گل)† |
|  |  Durham University |   |   |
| ۱۸۹۶–۱۸۹۸ |  باشگاه فوتبال نیوکاسل یونایتد |  ۱ |  (۱) |
 تعداد بازی‌ها و گل‌ها فقط مربوط به بازی‌های لیگ داخلی است.:  تعداد بازی‌ها و گل‌ها فقط مربوط به بازی‌های لیگ داخلی است.
توماس بلیت (انگلیسی: Thomas Blyth؛ ۱۶ اکتبر ۱۸۷۶ – ۱۶ دسامبر ۱۹۴۹) بازیکن فوتبال بود.
از باشگاه‌هایی که در آن بازی کرده‌است می‌توان به باشگاه فوتبال نیوکاسل یونایتد اشاره کرد.
تغییرات اقلیمی در استرالیا
انتشار گازهای گلخانه‌ای

میزان انتشار گازهای گلخانه‌ای توسط استرالیا در سال ۲۰۱۹ به ۵۳۳ میلیون تن معادل دی‌اکسید کربن رسید که نشان‌دهنده سرانه انتشار ۲۱ تن دی‌اکسید کربن معادل است، یعنی سه برابر میانگین جهانی. زغال سنگ مسئول ۳۰ درصد از این انتشارات بود. برآوردهای صورت‌گرفته در فهرست ملی گازهای گلخانه‌ای برای سال منتهی به مارس ۲۰۲۱، میزان انتشار را ۴۹۴٫۲ میلیون تن نشان داد که ۲۷٫۸ میلیون تن یا ۵٫۳ درصد کمتر از سال قبل است. این رقم ۲۰٫۸ درصد کمتر از سال ۲۰۰۵ (سال مبنا برای توافق‌نامه پاریس) است.
برپایه گزارش دولت، این کاهش نشان‌دهنده کاهش انتشارات حمل و نقل به دلیل محدودیت‌های همه‌گیری کووید-۱۹، کاهش انتشارات فرّار و کاهش انتشارات ناشی از برق است. با این حال، انتشار گازهای گلخانه‌ای از بخش‌های زمین و کشاورزی افزایش یافته است.
استرالیا عمدتاً از انرژی زغال سنگ برای تولید برق استفاده می‌کند که در سال ۲۰۲۰، ۶۶ درصد از کل تولید برق شبکه را تشکیل می‌داد، اما این میزان به سرعت در حال کاهش است و سهم انرژی‌های تجدیدپذیر در حال افزایش است. اکثر نیروگاه‌های زغال‌سنگ موجود نیز قرار است بین سال‌های ۲۰۲۲ تا ۲۰۴۸ فعالیت خود را متوقف کنند. انتشار گازهای گلخانه‌ای توسط این کشور کاهش یافته و انتظار می‌رود که در سال‌های آینده با راه‌اندازی پروژه‌های تجدیدپذیر بیشتر، این روند ادامه یابد.
«ردیاب اقدامات اقلیمی» (Climate Action Tracker)، تعهد کلی استرالیا برای کاهش انتشار گازهای گلخانه‌ای را «ناکافی» ارزیابی می‌کند. سیاست‌ها و اقدامات «ناکافی»، هدف داخلی «تقریباً کافی»، هدف سهم عادلانه «ناکافی» و تأمین مالی اقلیمی «به شدت ناکافی» است. این به این دلیل است که دولت استرالیا به سرمایه‌گذاری در پروژه‌های گاز طبیعی ادامه داده، از افزایش هدف انتشار داخلی خود برای سال ۲۰۳۰ خودداری کرده و در مسیر دستیابی به هدف فعلی خود نیست.
تغییرات اقلیمی در استرالیا ناشی از انتشار گازهای گلخانه‌ای است و این کشور به‌طور کلی گرم‌تر می‌شود و به دلیل تغییرات اقلیمی بیشتر در معرض گرمای شدید، آتش‌سوزی‌های جنگلی، خشکسالی، سیل و فصول طولانی‌تر آتش‌سوزی قرار می‌گیرد.
رویدادهای شدید آب و هوایی

احتمالاً الگوهای بارندگی و میزان خشکسالی‌ها و طوفان‌های ناشی از شرایط آب و هوایی شدید تحت تأثیر قرار خواهند گرفت. سازمان تحقیقات علمی و صنعتی همسود (CSIRO) پیش‌بینی می‌کند که افزایش دمای بین ۲ تا ۳ درجه سانتی‌گراد در قاره استرالیا می‌تواند علاوه بر الگوهای استاندارد، برخی از رویدادهای آب و هوایی شدید زیر را به همراه داشته باشد:
سرعت باد طوفان‌های گرمسیری می‌تواند ۵ تا ۱۰ درصد افزایش یابد.
در ۱۰۰ سال آینده، جزر و مد شدید در امتداد ساحل شرقی ویکتوریا ۱۲ تا ۱۶ درصد افزایش خواهد یافت.
شاخص‌های خطر آتش‌سوزی جنگل‌ها در نیو ساوت ولز و استرالیای غربی ۱۰ درصد افزایش می‌یابد و شاخص‌های خطر آتش‌سوزی جنگل‌ها در جنوب، مرکز و شمال شرق استرالیا بیش از ۱۰ درصد افزایش می‌یابد.
موج‌های گرما

گزارشی در سال ۲۰۱۴ نشان داد که به دلیل تغییر در الگوهای آب و هوایی، موج‌های گرما به‌طور فزاینده‌ای بیشتر و شدیدتر شده‌اند، با شروع زودتر فصل و مدت طولانی‌تر.
از سال ۱۹۱۰ که ثبت دما آغاز شد، میانگین دما ۱ درجه سانتی‌گراد افزایش یافته است که بیشتر این تغییر از سال ۱۹۵۰ به بعد رخ داده است. این دوره شاهد افزایش فراوانی و شدت رویدادهای گرمای شدید بوده است.
تابستان ۲۰۱۳–۲۰۱۴ برای کل استرالیا گرم‌تر از حد معمول بود. ویکتوریا و استرالیای جنوبی شاهد دمای بی‌سابقه‌ای بودند. آدلاید در مجموع ۱۳ روز دمای ۴۰ درجه سانتی‌گراد یا بیشتر را ثبت کرد که ۱۱ روز آن به ۴۲ درجه سانتی‌گراد یا بیشتر رسید و همچنین پنجمین روز گرم خود را در تاریخ ۱۴ ژانویه با دمای ۴۵٫۱ درجه سانتی‌گراد ثبت کرد. تعداد روزهای بالای ۴۰ درجه سانتی‌گراد رکورد قبلی تابستان ۱۸۹۷–۱۸۹۸ را که ۱۱ روز بالای ۴۰ درجه سانتی‌گراد ثبت شده بود، شکست. ملبورن شش روز بالای ۴۰ درجه سانتی‌گراد را ثبت کرد، در حالی که دمای شب بسیار گرم‌تر از حد معمول بود و برخی از شب‌ها به زیر ۳۰ درجه سانتی‌گراد نمی‌رسید. به‌طور کلی، تابستان ۲۰۱۳–۲۰۱۴ سومین تابستان گرم ثبت شده برای ویکتوریا، پنجمین گرم‌ترین رکورد برای نیو ساوت ولز و ششمین گرم‌ترین رکورد برای استرالیای جنوبی بود. این موج گرما به‌طور مستقیم به تغییرات اقلیمی مرتبط است، که برای رویدادهای خاص آب و هوایی غیرمعمول است.
پس از رویداد ۲۰۱۴، پیش‌بینی شد که دما ممکن است تا سال ۲۰۳۰ تا ۱٫۵ درجه سانتی‌گراد افزایش یابد.
سال ۲۰۱۵ پنجمین سال گرم استرالیا بود که روند افزایش بی‌سابقه دما در سراسر کشور را ادامه داد. طبق گزارش شورای اقلیم استرالیا در سال ۲۰۱۷، استرالیا گرم‌ترین زمستان خود را از نظر میانگین حداکثر دما ثبت کرد که به نزدیک به ۲ درجه سانتی‌گراد بالاتر از میانگین رسید. ژانویه ۲۰۱۹ گرم‌ترین ماه در استرالیا بود که میانگین دما از ۳۰ درجه سانتی‌گراد (۸۶ درجه فارنهایت) فراتر رفت.
سرانهٔ انتشار گاز گلخانه‌ایِ دی‌اکسید کربن بر اساس کشور.
توماس بلیک گلاور

| توماس بلیک گلاور | توماس بلیک گلاور |
| --- | --- |
زادهٔ: ۶ ژوئن ۱۸۳۸
درگذشت: ۱۶ دسامبر ۱۹۱۱ (۷۳ سال) توکیو
ملیت: بریتانیا
توماس بلیک گلاور (انگلیسی: Thomas Blake Glover؛ ۶ ژوئن ۱۸۳۸ – ۱۶ دسامبر ۱۹۱۱) یک بازرگان اهل بریتانیا بود. وی در طی دوره میجی در ژاپن مقیم بود.
تپه قلعه شیخ شریک

| تپه قلعه شیخ شریک | تپه قلعه شیخ شریک |
| --- | --- |
نام: تپه قلعه شیخ شریک
کشور: ایران
استان: استان قزوین
شهرستان: شهرستان بوئین‌زهرا
اطلاعات اثر: اطلاعات اثر
کاربری: تپه، قلعه
دیرینگی: دوران‌های تاریخی پس از اسلام
دورهٔ ساخت اثر: دوران‌های تاریخی پس از اسلام
اطلاعات ثبتی: اطلاعات ثبتی
شمارهٔ ثبت: ۴۴۱۳
تاریخ ثبت ملی: ۵ آذر ۱۳۸۰
تپه قلعه شیخ شریک مربوط به دوران‌های تاریخی پس از اسلام است و در شهرستان بوئین‌زهرا، روستای حجیب واقع شده و این اثر در تاریخ ۵ آذر ۱۳۸۰ با شمارهٔ ثبت ۴۴۱۳ به‌عنوان یکی از آثار ملی ایران به ثبت رسیده است.
جیمز مایکل اسکات

| 0 | 1 |
| --- | --- |
شمارهٔ ۳ – SLUC Nancy Basket: شمارهٔ ۳ – SLUC Nancy Basket
پست: فوروارد قدرتی
لیگ: LNB Pro A
اطلاعات شخصی: اطلاعات شخصی
زادهٔ: ۱۶ ژوئیهٔ ۱۹۸۸ ‏(۳۶ سال) چساپیک، ویرجینیا
ملیت: ایالات متحده آمریکا
قد: ۶ فوت ۷ اینچ (۲٫۰۱ متر)
وزن: ۲۳۷ پوند (۱۰۸ کیلوگرم)
اطلاعات حرفه: اطلاعات حرفه
دبیرستان:  Deep Creek (Chesapeake, Virginia)  Hargrave Military Academy (Chatham, Virginia) 
کالج: Virginia (2007–2012)
درفت ان‌بی‌ای: ۲۰۱۲: راند دوم، چهل و سوم پیک کلی
انتخاب‌شده توسط آتلانتا هاوکس: انتخاب‌شده توسط آتلانتا هاوکس
پیشه بازیکنی: ۲۰۱۲–اکنون
تاریخچه فعالیت: تاریخچه فعالیت
2012–2017: آتلانتا هاوکس
۲۰۱۲–۲۰۱۳: ←Bakersfield Jam
۲۰۱۶: ←Delaware 87ers
۲۰۱۶–۲۰۱۷: ←Long Island Nets
2017–2018: واشینگتن ویزاردز
2018–2019: لس آنجلس کلیپرز
2019–2021: فیلادلفیا سونتی‌سیکسرز
۲۰۲۲–present: SLUC Nancy Basket
 :  
دستاوردهای حرفه‌ای و جوایز: دستاوردهای حرفه‌ای و جوایز
 Third-team All-American – SN (2012)  First-team All-ACC (2012) :  Third-team All-American – SN (2012)  First-team All-ACC (2012) 
 :  
آمار  در NBA.com: آمار  در NBA.com
آمار  در Basketball-Reference.com: آمار  در Basketball-Reference.com
جیمز مایکل اسکات (انگلیسی: Mike Scott؛ زادهٔ ۱۶ ژوئیهٔ ۱۹۸۸) بازیکن بسکتبال اهل ایالات متحده آمریکا است.
حرفه

از باشگاه‌هایی که در آن بازی کرده‌است می‌توان به فیلادلفیا سونتی‌سیکسرز، لس آنجلس کلیپرز، و آتلانتا هاوکس اشاره کرد.
تپه چشمه حاجگه شیرزادی

| تپه چشمه حاجگه شیرزادی | تپه چشمه حاجگه شیرزادی |
| --- | --- |
نام: تپه چشمه حاجگه شیرزادی
کشور: ایران
استان: استان کرمانشاه
شهرستان: شهرستان گیلانغرب
اطلاعات اثر: اطلاعات اثر
کاربری: تپه، چشمه
دیرینگی: دوره اشکانیان
دورهٔ ساخت اثر: دوره اشکانیان، دوره ساسانیان
اطلاعات ثبتی: اطلاعات ثبتی
شمارهٔ ثبت: ۲۱۸۱۲
تاریخ ثبت ملی: ۲۶ اسفند ۱۳۸۶
تپه چشمه حاجگه شیرزادی مربوط به عصر آهن - دوره اشکانیان - دوره ساسانیان است و در شهرستان گیلانغرب، بخش گواور، دهستان گواور، چسبیده به غرب و جنوب غربی روستای جلگه شیرازی واقع شده و این اثر در تاریخ ۲۶ اسفند ۱۳۸۶ با شمارهٔ ثبت ۲۱۸۱۲ به‌عنوان یکی از آثار ملی ایران به ثبت رسیده است.
توماس زندر

توماس زندر (آلمانی: Thomas Zander؛ زادهٔ ۲۵ اوت ۱۹۶۷) کشتی‌گیر اهل آلمان بود.
وی در مسابقات کشوری و بین‌المللی در مجموع برندهٔ ۵ مدال طلا، ۳ مدال نقره، ۳ مدال برنز شده‌است.
تپه اطراف شهر سوخته ۳۳۲

| تپه اطراف شهر سوخته ۳۳۲ | تپه اطراف شهر سوخته ۳۳۲ |
| --- | --- |
نام: تپه اطراف شهر سوخته ۳۳۲
کشور: ایران
استان: استان سیستان و بلوچستان
شهرستان: شهرستان هامون
بخش: بخش مرکزی 
اطلاعات اثر: اطلاعات اثر
کاربری: تپه، شهر تاریخی
دیرینگی: دوره اشکانیان
دورهٔ ساخت اثر: دوره اشکانیان
اطلاعات ثبتی: اطلاعات ثبتی
شمارهٔ ثبت: ۱۸۹۸۶
تاریخ ثبت ملی: ۲۸ اسفند ۱۳۸۵
تپه اطراف شهر سوخته شماره ۳۳۲ مربوط به دوره اشکانیان است و در دهستان لوتک بخش مرکزی شهرستان هامون روستای حومه شهر سوخته، ۱۲/۲۰ کیلومتری غرب پایگاه باستان‌شناسی شهر سوخته واقع شده و این اثر در تاریخ ۲۸ اسفند ۱۳۸۵ با شمارهٔ ثبت ۱۸۹۸۶ به‌عنوان یکی از آثار ملی ایران به ثبت رسیده است.
اثر کاسیمیر

در نظریه میدان‌های کوانتومی، اثر کاسیمیر(اثر کازمیر ) (به انگلیسی: Casimir effect) یا نیروی کاسیمیر-پولدر نیروهای فیزیکی برآمده از یک میدان کوانتیزه شده هستند. نام آن برگرفته از نام فیزیکدان هلندی، هندریک کاسیمیر می‌باشد.این اثر توسط انرژی نقطه صفر توجیه می‌شود.
مثال متداول در این زمینه دو صفحه رسانای موازی بدون بار در خلا است که در فاصله چند نانومتری از هم واقع شده‌اند.
در فیزیک کلاسیک ِنبود میدان خارجی به معنای نبودن میدان میان رساناها و از این رو نبود هرگونه کشش و نیرو بین آن‌ها می‌باشد.اما وجود میدان با استفاده از الکترودینامیک کوانتومی و خلا کیوای‌دی ( خلا کوانتوم الکترودینامیکی ) مطالعه می‌شود.دیده می‌شود که صفحات فوتون‌های مجازی که بین آن‌ها است را تحت تاثیر قرار داده و میدان ایجاد می‌کنند، و این میدان یک نیروی خالص ایجاد می‌کند که بسته به چینش صفحات آن‌ها را جذب یا دفع می‌کند.
اگر از منظر ذرات مجازی به اثر کاسیمیر نگاه کنیم درک این اثر راحت‌تر است. به این ترتیب که فوتونهای مجازی‌ای که مرتباً در فضای خلا بین صفحات و خارج از آن‌ها در حال خلقت و نابودی هستند را در نظر بگیرید.زمانی که فاصله بین صفحات زیاد باشد تعداد فوتون‌های مجازی که با هر دو طرف این صفحات برخورد می‌کند به طور میانگین برابر است از طرفی چون فوتون‌ها دارای تکانه هستند به این ترتیب نیروی خالص وارد شده بر دو طرف صفحه یکسان خواهد بود اما اگر دو صفحه را بسیار به هم نزدیک کنیم آن‌ها انواع فوتون‌های مجازی که می‌توانند در فضای بین آن‌ها ایجاد شوند را محدود خواهند کرد، به عبارت دیگر تعداد فوتون مجازی کمتری در فضای بین دو صفحه می‌توانند خلق و نابود شوند که در نتیجه آن تعداد فوتون کمتری از داخل با صفحات برخورد می‌کنند که حاصل آن یک نیروی جذب کننده دو صفحه است.مقدار این نیرو امروزه اندازه گیری شده‌است.
به این تئوری دیگر پرداخته نشد تا اینکه در سال 1997 که آزمایش مستقیمی توسط لامورکس این نیرو را حداقل به میزان 5٪ از ارزش پیش‌بینی شده توسط تئوری‌اش اندازه گیری کرد.
اثر کازیمیر را می‌توان بااین ایده فهمید که حضور فلزات رسانا و دی‌الکتریک می‌تواند مقدار انتظاری خلاء انرژی میدان الکترومغناطیسی اندازه گیری شده دوم را تغییر دهد.از آنجا که مقدار این انرژی به شکل و موقعیت هادی‌ها و دی‌الکتریک بستگی دارد،اثر کازیمیر خود را به عنوان نیرویی بین چنین اشیاء نشان می‌دهد.
هرگونه نوسانات پشتیبانی کننده متوسط،دارای یک اثر مشابه از اثر کازیمیر است. به عنوان مثال،مهره‌های روی یک رشته و همچنین صفحات فرو رفته در آب آشفته یا گاز،نیروی کازیمیر را نشان می‌دهد.
در فیزیک نظری مدرن،اثر کازیمیر نقش مهمی در مدل کیسه کایرال هسته دارد. در فیزیک کاربردی از برخی جنبه‌های میکروتکنولوژی و فناوری‌های نوظهور قابل توجه است.
مشخصات فیزیکی

نمونه بارز این دو صفحه رسانای غیر قابل شارژ در خلاء است، که به فاصله چندنانومتر از هم قرار داده شده‌است.در یک توصیف کلاسیک،فقدان یک میدان خارجی به معنای عدم وجود میدان بین صفحات است و هیچ نیرویی بین آن‌ها اندازه گیری نمی‌شود.در عوض،وقتی این قسمت با استفاده از خلاء الکترودینامیکی کوانتومی مورد مطالعه قرار می‌گیرد،مشاهده می‌شود که صفحات روی فوتون‌های مجازی که این میدان را تشکیل می‌دهند تأثیر می‌گذارد،و یک نیروی خالص ایجاد می‌کند یا یک جاذبه یا دافعه بسته به ترتیب خاص از دو صفحه ایجاد می‌شود.
اگرچه می‌توان اثر کازیمیر را از نظر ذرات مجازی در تعامل با اشیاء بیان کرد،اما به بهترین وجه توصیف و آسان‌تر از نظر انرژی نقطه صفر یک میدان کمّی در فضای مداخل بین اشیاء محاسبه می‌شود.این نیروی اندازه گیری شده نمونه بارز تأثیرگذاری است که بطور رسمی توسط کمیت دوم ضبط می‌شود.
برخورداری از شرایط مرزی در این محاسبات موجب بحث و جدال شده‌است.در واقع،هدف اصلی کاسیمیر محاسبه نیروی واندروالس بین مولکول‌های قابل جابه‌جایی صفحات رسانا بود. از این جهت این را می‌توان بدون هیچ اشاره‌ای به انرژی نقطه صفر (انرژی خلاء) میدان‌های کوانتومی تفسیر کرد.
از آنجا که قدرت نیرو با زیاد شدن فاصله از بین می‌رود،فقط در صورتی اندازه گیری می‌شود که فاصله بین دو شی بسیار کم باشد. در مقیاس زیر میکرون،این نیرو چنان قوی می‌شود که تبدیل به نیروی غالب بین هادی‌های شارژ نشده می‌شود.در واقع،در تقسیم 10 نانومتر - تقریباً 100 برابر اندازه معمولی اتم - اثر کازیمیر معادل تقریباً 1 اتمسفر فشار ایجاد می‌کند (مقدار دقیق بسته به هندسه سطح و سایر عوامل دارد)
تاریخچه

فیزیکدانان هلندی،هندریک کاسیمیر و دیرک پولدر در آزمایشگاه‌های تحقیقاتی فیلیپس،وجود نیرویی بین دو اتم قابل جابجایی و بین مثلاً اتم و صفحه رسانا را در سال 1947 پیشنهاد کردند. این فرم ویژه نیروی کازیمیر - پولدر نامیده می‌شود.پس از گفتگو با نیلز بور،که اظهار داشت ارتباطی با انرژی نقطه صفر وجود دارد،کازیمر به تنهایی نظریه‌ای را پیش‌بینی کرد که نیروی بین صفحات رسانای خنثی را در سال 1948 پیش‌بینی می‌کند که به اثر باریک کازیمیر نام گذاری شد.
پیش‌بینی نیرو بعداً به فلزات با هدایت محدود و دی‌الکتریک منتقل شد و در محاسبات اخیر هندسه‌های کلی‌تری در نظر گرفته شده‌است.آزمایشات قبل از سال 1997 این نیرو را از نظر کیفی مشاهده کرده بود و اعتبار غیر مستقیم انرژی پیش‌بینی شده کازیمیر با اندازه گیری ضخامت فیلم‌های هلیوم مایع انجام شده بود.اما در سال 1997 بود که که یک آزمایش مستقیم توسط لامورکس توانست به صورت کمی نیرو را در 5٪ از مقدار پیش‌بینی شده توسط تئوری اندازه گیری کند.آزمایش‌های بعدی دقت بیشتری را نشان می‌دهد.
علل احتمالی > انرژی خلاء

دلایل اثر کازیمیر توسط تئوری میدان کوانتومی شرح داده شده‌است ، که می‌گوید همه زمینه‌های مختلف بنیادی مانند میدان الکترومغناطیسی باید در هر نقطه از فضا اندازه گیری شود.در یک دیدگاه ساده،یک "زمینه" در فیزیک ممکن است پیش‌بینی شود که گویی فضا از توپ و چشمه ارتعاش به هم پیوسته پر شده‌است،و می‌توان قدرت میدان را به عنوان جابه‌جایی یک توپ از موقعیت استراحت آن تجسم کرد.ارتعاشات در این زمینه توسط معادله موج مناسب برای قسمت خاص مورد نظر اداره می‌شود.کمی‌سازی دوم نظریه میدان کوانتومی مستلزم آن است که هر ترکیبی از چشمه اندازه گیری شود یعنی قدرت میدان در هر نقطه از فضا اندازه گیری شود.در ابتدایی‌ترین سطح،میدان در هر نقطه از فضا نوسانگر هارمونیکی ساده‌است و کمیت آن در هر نقطه به عنوان یک نوسانگر هارمونیک کوانتومی قرار گرفته‌است.تحریکات رشته مربوط به ذرات ابتدایی فیزیک ذرات است.با این حال،حتی خلاء از ساختار بسیار پیچیده‌ای برخوردار است،بنابراین باید تمام محاسبات تئوری میدان کوانتومی در رابطه با این مدل از خلاء انجام شود.
خلاء به طور ضمنی تمام خصوصیاتی را دارد که یک ذره می‌تواند داشته باشد: چرخش (اسپین) یا قطبش در مورد نور، نرژی و غیره. به طور متوسط،بیشتر این خصوصیات از بین می‌روند: خلاء،به هر حال "خالی" از این معنا است با این حال یک استثناء مهم انرژی خلاء یا مقدار انتظار خلاء انرژی است.کمیت یک نوسان‌ساز هارمونیک ساده بیان می‌کند که کمترین انرژی ممکن یا انرژی با نقطه صفر که چنین نوسان‌ساز ممکن است داشته باشد به شکل زیر است:
 {E}={\begin{matrix}{\frac {1}{2}}\end{matrix}}\hbar \omega \ .
جمع کردن همه نوسان‌سازهای ممکن در تمام نقاط فضا مقدار نامحدودی می‌دهد.از آنجا که تنها تفاوت‌های انرژی از نظر جسمی قابل اندازه گیری است (به استثنای قابل توجه گرانش،که از محدوده نظریه میدان کوانتومی دور باقی مانده است)،این" بی نهایت "ممکن است به جای ویژگی فیزیکی به عنوان ویژگی ریاضیاتی در نظر گرفته شود.این استدلال زیربنای تئوری نوسازی است.پرداختن به مقادیر نامحدود از این طریق،باعث ایجاد نگرانی گسترده در بین نظریه‌پردازان میدان کوانتومی قبل از توسعه این تئوری در دهه 1970 شد که بنابراین یک ریاضیدان برای بهتر شدن مقیاس پایه‌ای طبیعی برای این فرایند فراهم ایجاد کرد.
هنگامی که دامنه فیزیک گسترش یافته و شامل گرانش شد،تفسیر این مقدار کاملاً نامتناهی همچنان مشکل‌ساز است.در حال حاضر هیچ توضیحی قانع کننده در مورد اینکه چرا نباید به یک ثابت کیهانی منجر شود که دارای تعداد زیادی از مقادیر بزرگتر از آنچه مشاهده شده‌است باشد.
با این حال،از آنجا که ما هنوز نظریه کوانتومی کاملاً منسجم از گرانش را در اختیار نداریم،به همین دلیل هیچ دلیل قانع کننده‌ای وجود ندارد که چرا باید در عوض منجر به نتیجه گرفتن ارزش ثابت کیهانی شود که مشاهده می‌کنیم،شود.
اثر کازیمیر برای فرمیون‌ها را می‌توان به عنوان عدم تقارن طیفی اپراتور فرمیون دانست (-1)^{F}جایی که به عنوان شاخص Witten شناخته می‌شود.
علل احتمالی > نیروی واندروالس نسبیت گرایانه

از طرف دیگر،یک مقاله در سال 2005 توسط رابرت جافه از MIT اظهار داشت: اثرات کازیمیر را می‌توان تدوین و فرمول‌نگاری کرد و نیروهای کازیمیر را می‌توان بدون مراجعه به انرژی‌های صفر محاسبه کرد.نیروی کازیمر بین صفحات موازی به عنوان آلفا( ثابت ساختار خوب) ناپدید می‌شود و به نتیجه استاندارد که به نظر می‌رسد مستقل از آلفا است،با آلفا نزدیک به حد بینهایت مطابقت دارد،"و اینکه" نیروی کازیمیر با واندروالس بین صفحات فلزی نیرو رابطه واکنش‌گرایانه دارد.
کاسیمیر و پولدر از این روش برای استخراج نیروی کازیمیر-پولدر استفاده کردند.در سال 1978،شووینر،درد و میلتون نتیجه‌ی مشابهی برای اثر کازیمیر بین دو صفحه موازی منتشر کردند.در حقیقت،توصیف از نظر نیروهای واندروالس تنها توصیف صحیح از منظر میکروسکوپی اساسی است،در حالی که توصیف‌های دیگر از نیروی کازیمیر صرفاً توصیفات ماکروسکوپی مؤثر است.
اثرها

مشاهده‌های کازیمر این بود که میدان الکترومغناطیسی کوانتومی دوم،در صورت وجود اجسامی مانند فلز ها یا دی‌الکتریک،باید از همان مرزهای مرسوم پیروی کند که میدان الکترومغناطیسی کلاسیک باید از آن پیروی می‌کرد.به طور خاص،این در محاسبه انرژی خلاء در حضور یک هادی یا دی‌الکتریک تأثیر می‌گذارد.
به عنوان مثال،محاسبه مقدار انتظار خلاء میدان الکترومغناطیسی درون یک حفره فلزی،مانند مثلاً حفره راداری یا یک موجبر مایکروویو را در نظر بگیرید.در این حالت،روش صحیح برای یافتن انرژی نقطه صفر این میدان،جمع‌آوری انرژی امواج ایستاده حفره است.به هر موج ایستاده انرژی متناظر نسبت داده شده‌است.می‌گویند انرژی nامین موج ایستاده به صورت  E_{n}است
بنابراین مقدار انتظار خلاء از انرژی میدان الکترومغناطیسی در حفره
 \langle E\rangle ={\frac {1}{2}}\sum _{n}E_{n}
است.
با مجموع تمام مقادیر ممکن از n برای شمارش امواج ایستاده.
عامل 1/2 وجود دارد زیرا انرژی نقطه صفر حالت nام  E_{n}/2 است جایی که E_{n} افزایش انرژی برای حالت nام است.(این همان 1/2 است که در معادله  E=\hbar \omega /2 ظاهر شد.)به این روش نوشته شده است،این جمع کاملاً واضح است. با این حال،می توان برای ایجاد عبارات محدود از آن استفاده کرد.
به طور خاص،ممکن است سؤال شود که چگونه انرژی نقطه صفر به شکل s حفره بستگی دارد.هر سطح انرژی  E_{n} به شکل بستگی دارد و بنابراین باید  E_{n}(s) برای سطح انرژی و  \langle E(s)\rangle مقدار انتظار از خلاء باشد.در این مرحله یک مشاهده مهم وجود دارد:نیرو در نقطه p بر روی دیواره حفره برابر است با تغییر در انرژی خلا اگر شکل S دیواره کمی آشفته شد که با  \delta sدر نقطه p نشان داده می‌شود بنابراین
 F(p)=-\left.{\frac {\delta \langle E(s)\rangle }{\delta s}}\right\vert _{p}.\,
که این مقدار در بسیاری از محاسبات عملی محدود است.
با تمرکز روی وضعیت یک بعدی،می‌توان جاذبه بین صفحات را به راحتی درک کرد.فرض کنید که صفحه هدایتی متحرک در فاصله کوتاهی از یکی از دو صفحه بطور گسترده از هم جدا شده باشد (فاصله L از هم قرار دارند).با وجود a <<Lحالت‌هایی در شکاف عرض a بسیار محدود می‌شوند تا انرژی E از هر حالت به طور گسترده‌ای از حالت بعدی جدا شود.این مورد در منطقه بزرگ L اتفاق نمی‌افتد،جایی که تعداد زیادی (تعداد در حدود L / a)حالت‌هایی با انرژی مساوی بین E و حالت بعدی در شکاف باریک فاصله دارد.اکنون با کوتاه کردن a توسط da (<0) حالت در شکاف باریک در طول موج کاهش می‌یابد و بنابراین در انرژی متناسب با −da/aافزایش می‌یابد،در حالی که تمام حالت‌های L / a که در منطقه طولی بزرگ قرار دارند،انرژیشان را توسط مقداری متناسب با da / L کاهش می‌دهند.این دو اثر تقریباً لغو می‌شوند،اما تغییر خالص اندکی منفی است،زیرا انرژی تمام حالت های L / a در منطقه بزرگ کمی بزرگتر از حالت واحد در شکاف است.بنابراین نیرو جذاب است،تمایل دارد کمی کوچکتر شود.(صفحه هایی که یکدیگر را در شکاف نازک جذب می‌کنند)