stanford-oval/wikipedia huggingface dataset:
ینگجه ملامحمدحسن

| ینگجه‌ملامحمدحسن ییجه | ینگجه‌ملامحمدحسن ییجه |
| --- | --- |
روستا: روستا
مختصات: ۳۸°۲۵′۵۲٫۳″ شمالی ۴۸°۷′۴۸٫۴″ شرقی﻿ / ﻿۳۸٫۴۳۱۱۹۴°شمالی ۴۸٫۱۳۰۱۱۱°شرقی﻿ / 38.431194; 48.130111: مختصات: ۳۸°۲۵′۵۲٫۳″ شمالی ۴۸°۷′۴۸٫۴″ شرقی﻿ / ﻿۳۸٫۴۳۱۱۹۴°شمالی ۴۸٫۱۳۰۱۱۱°شرقی﻿ / 38.431194; 48.130111
کشور: ایران
استان: اردبیل
شهرستان: اردبیل
بخش: مرکزی
بنیان‌گذاری: ساسانی
جمعیت: ۶۱۶ نفر (سرشماری ۹۵)
پیش‌شمارهٔ تلفن: ۰۴۵۱
ینگجه‌ملامحمدحسن روستایی است که در استان اردبیل، شهرستان اردبیل، بخش مرکزی، دهستان دوجاق قرار دارد. این روستا در ۲۲کیلومتری جاده قدیم اردبیل به مشگین‌شهر و بعد از روستای ثمرین واقع شده‌است. روستای ینگجه مرکز دهستان تازه تأسیس دوجاق می‌باشد. ینگجه ملامحمدحسن از دوبخش تشکیل شده که قسمت شرقی را ییجه و قسمت غربی و کوچکتر را علی قشلاقی می‌نامند این روستا در بین اهالی منطقه به مهمان نوازی معروف است. جمعیت این روستا ۶۱۶ نفر می‌باشد که بیشتر آنها افراد سالخورده یی هستند که نمی‌توانند در شهرهای بزرگ زندگی کنند. بزرگ‌ترین مشکل این روستا مهاجرت جوانان به شهرهای بزرگ است که باعث شده میانگین سنی این روستا به شدت بالا رود. به دلیل نبود کار در این روستا و البته روستاهای همجوار بیشتر اهالی این روستاها جهت کسب درآمد بیشتر به تهران، کرج یا اردبیل مهاجرت می‌کنند که این مهاجرت میانگین سنی این مناطق رو به شدت بالا برده‌است. این روستا با روستاهای مجنده، تازه کند محمدیه، کولانکوه، رویندزوق همسایه است همچنین رودخانه قره سو از قسمت شمالی این روستا گذر می‌کند. عمده درآمد ساکنین این روستا از طریق کشاورزی سنتی و دامداری و همچنین کار در شهرهای بزرگ تأمین می‌شود. سواحل رودخانه قره سو که در زبان محلی شامات گفته می‌شود از طبیعت بسیار زیبایی برخوردار است که در صورت سرمایه‌گذاری مناسب می‌تواند به یکی از جاذبه‌های گردشگری استان اردبیل تبدیل شود.
جمعیت

جمعیت این روستا طبق سرشماری سال ۱۳۸۵، ۱۰۲۰ بوده‌است که به دلیل مهاجرت بسیار زیاد اهالی هم‌اکنون با ۶۱۶ نفر می‌باشد.
یاپ دی هوپ شفر

| یاپ دی هوپ شفر | یاپ دی هوپ شفر |
| --- | --- |
دبیرکل ناتو: دبیرکل ناتو
دوره مسئولیت ۵ ژانویه ۲۰۰۴ – ۱ اوت ۲۰۰۹: دوره مسئولیت ۵ ژانویه ۲۰۰۴ – ۱ اوت ۲۰۰۹
پس از: آلساندرو مینوتو-ریزو (Acting)
وزیر امور خارجه هلند: وزیر امور خارجه هلند
دوره مسئولیت ۲۲ ژوئیه ۲۰۰۲ – ۳ دسامبر ۲۰۰۳: دوره مسئولیت ۲۲ ژوئیه ۲۰۰۲ – ۳ دسامبر ۲۰۰۳
نخست‌وزیر: یان پتر بالکننده
پس از: یوزیاس وان آرتسن
پیش از: بن بوت
رهبر حزب ندای دموکراتیک مسیحی: رهبر حزب ندای دموکراتیک مسیحی
دوره مسئولیت ۲۷ مارس ۱۹۹۷ – ۱ اکتبر ۲۰۰۱: دوره مسئولیت ۲۷ مارس ۱۹۹۷ – ۱ اکتبر ۲۰۰۱
پس از: Enneüs Heerma
پیش از: یان پتر بالکننده
رهبر حزب ندای دموکراتیک مسیحی در مجلس سفلی پارلمان هلند: رهبر حزب ندای دموکراتیک مسیحی در مجلس سفلی پارلمان هلند
دوره مسئولیت ۲۷ مارس ۱۹۹۷ – ۱ اکتبر ۲۰۰۱: دوره مسئولیت ۲۷ مارس ۱۹۹۷ – ۱ اکتبر ۲۰۰۱
پس از: Enneüs Heerma
پیش از: یان پتر بالکننده
عضو مجلس سفلی پارلمان هلند: عضو مجلس سفلی پارلمان هلند
دوره مسئولیت ۳ ژوئن ۱۹۸۶ – ۲۳ مه ۲۰۰۲: دوره مسئولیت ۳ ژوئن ۱۹۸۶ – ۲۳ مه ۲۰۰۲
 :  
اطلاعات شخصی: اطلاعات شخصی
زاده: Jakob Gijsbert de Hoop Scheffer ۳ آوریل ۱۹۴۸ ‏(۷۶ سال) آمستردام، هلند
حزب سیاسی: ندای دموکراتیک مسیحی (۱۹۸۲ تا کنون)
فرزندان: ۲ فرزند
محل تحصیل: دانشگاه لیدن
یاپ دی هوپ شفر (انگلیسی: Jaap de Hoop Scheffer؛ زادهٔ ۳ آوریل ۱۹۴۸) یک سیاست‌مدار اهل هلند است.
میوا یاسودا

| میوا یاسودا | میوا یاسودا |
| --- | --- |
زادهٔ: ۶ دسامبر ۱۹۷۷ ‏(۴۶ سال) استان هیوگو
ملیت: ژاپن
پیشه: صداپیشگی در ژاپن
سال‌های فعالیت: 1998–present
میوا یاسودا (انگلیسی: Miwa Yasuda؛ زادهٔ ۶ دسامبر ۱۹۷۷) صداپیشه اهل ژاپن است.
بخش فارسی رادیو برلین

بخش فارسی رادیو برلین، از سال ۱۹۳۸ میلادی و از زمان شروع جنگ جهانی دوم آغاز به کار کرد. در آن دوران، بهرام شاهرخ گویندهٔ نامدار بخش فارسی رادیو برلین بود.
تاریخچه

وزارت تبلیغات آلمان نازی در دوره وزارت یوزف گوبلس، می‌کوشید با برنامه‌ای سنجیده، نظریات آلمان نازی از جمله «نژادپرستی» و «عقاید ضدیهودی» را در ایران گسترش دهد.
رادیوی فارسی بی‌بی‌سی نیز در تاریخ ۲۹ دسامبر ۱۹۴۰ میلادی، برای رقابت سیاسی با بخش فارسی رادیو برلین اغاز به کار کرد تا تبلیغات بخش فارسی رادیو برلین را که از رضاشاه حمایت می‌کرد، خنثی کند.
اس‌تی‌اس-۵۱-گ

| 0 | 1 |
| --- | --- |
شاتل دیسکاوری در حال قرار دادن ماهواره Morelos 1 در مدار خود.: شاتل دیسکاوری در حال قرار دادن ماهواره Morelos 1 در مدار خود.
اپراتور: ناسا
شناسهٔ کوسپار: 1985-048A
شماره ستکات: ۱۵۸۲۳
مدت مأموریت: ۷ روز، ۱ ساعت، ۳۸ دقیقه، ۵۲ ثانیه
مسافت طی شده: ۴٬۶۹۳٬۰۵۱ کیلومتر (۲٬۹۱۶٬۱۲۷ مایل)
شمار مدارهای کامل کرده: ۱۱۲
 :  
ویژگی‌های فضاپیما: ویژگی‌های فضاپیما
فضاپیما: شاتل فضایی دیسکاوری
جرم پرتاب: ۱۱۶٬۳۵۷ کیلوگرم (۲۵۶٬۵۲۴ پوند)
جرم فرود: ۹۲٬۶۱۰ کیلوگرم (۲۰۴٬۱۶۹ پوند)
جرم بار مفید: ۱۷٬۲۸۰ کیلوگرم (۳۸٬۰۹۶ پوند)
 :  
خدمه: خدمه
شمار خدمه: ۷
اعضا: دنیل براندنشتاین جان الیور کریتن جان ام فابین استیون آر نیجل شنن لوسید پاتریک بودری HRH Prince سلطان بن سلمان بن عبدالعزیز آل سعود
 :  
آغاز مأموریت: آغاز مأموریت
تاریخ راه‌اندازی: June 17, 1985, 11:33:00 (1985-06-17UTC11:33Z) UTC
سایت پرتاب: پایگاه فضایی کندی مجتمع پرتاب ۳۹ پایگاه فضایی کندی
 :  
پایان مأموریت: پایان مأموریت
تاریخ فرود: ۳۰ سپتامبر ۲۰۲۴&#۱۶۰;(۱۹۸۵-۰۶-۲۴UTC۱۳:۱۱:۵۳Z) UTC
سایت فرود: پایگاه نیروی هوایی ادواردز Runway ۲۳
 :  
مشخصات مداری: مشخصات مداری
سامانه مرجع: مدار زمین‌مرکزی
رژیم مأموریت: مدار نزدیک زمین
حضیض gee: ۳۵۳٫۳ کیلومتر (۲۱۹٫۵ مایل)
اوج gee: ۳۵۴٫۹ کیلومتر (۲۲۰٫۵ مایل)
انحراف مداری: ۲۸٫۴۵ درجه
تناوب: ۹۱٫۸ دقیقه
مبدأ: June 19, 1985
 :  
  عقب از چپ به راست: Lucid, Nagel, Fabian, Al-Saud, Baudry, جلو از چپ به راست: Brandenstein, Creighton برنامه شاتل‌های فضایی→ اس‌تی‌اس-۵۱-افاس‌تی‌اس-۵۱-بی ← :   عقب از چپ به راست: Lucid, Nagel, Fabian, Al-Saud, Baudry, جلو از چپ به راست: Brandenstein, Creighton برنامه شاتل‌های فضایی→ اس‌تی‌اس-۵۱-افاس‌تی‌اس-۵۱-بی ← 
اس‌تی‌اس-۵۱-گ (انگلیسی: STS-51-G) یکی از ماموریت‌های برنامه شاتل‌های فضایی بود که در تاریخ ۱۷ ژوئن، ۱۹۸۵ از پایگاه فضایی کندی به فضا پرتاب شد. این مأموریت توسط شاتل دیسکاوری و برای مدت حدود ۷ روز انجام گرفت. این مأموریت چهارمین مأموریت صورت گرفته توسط شاتل دیسکاوری بود. این فضاپیما حامل سه ماهواره عربست-۱بی، Morelos I و تلستار ۳ دی و همچنین سلطان بن سلمان بن عبدالعزیز آل سعود یکی از شاهزادگان سعودی به عنوان فضانورد بود.
بخش ویندزور، شهرستان مورگان، اوهایو

| بخش ویندزور، شهرستان مورگان، اوهایو | بخش ویندزور، شهرستان مورگان، اوهایو |
| --- | --- |
Township: Township
Corn harvest in the Big Bottom, east of Stockport: Corn harvest in the Big Bottom, east of Stockport
موقعیت بخش ویندزور، شهرستان مورگان، اوهایو در نقشه: موقعیت بخش ویندزور، شهرستان مورگان، اوهایو در نقشه
مختصات: ۳۹°۳۳′۰″ شمالی ۸۱°۴۶′۳۳″ غربی﻿ / ﻿۳۹٫۵۵۰۰۰°شمالی ۸۱٫۷۷۵۸۳°غربی﻿ / 39.55000; -81.77583: مختصات: ۳۹°۳۳′۰″ شمالی ۸۱°۴۶′۳۳″ غربی﻿ / ﻿۳۹٫۵۵۰۰۰°شمالی ۸۱٫۷۷۵۸۳°غربی﻿ / 39.55000; -81.77583
کشور: United States
ایالت آمریکا: اوهایو
County: شهرستان مورگان، اوهایو
مساحت: مساحت
 • کل: ۴۳٫۶ مایل مربع (۱۱۳٫۰ کیلومتر مربع)
 • خشکی: ۴۲٫۷ مایل مربع (۱۱۰٫۵ کیلومتر مربع)
 • آب: ۱٫۰ مایل مربع (۲٫۵ کیلومتر مربع)
ارتفاع: ۷۹۴ فوت (۲۴۲ متر)
جمعیت (سرشماری ۲۰۰۰ ایالات متحده آمریکا): جمعیت (سرشماری ۲۰۰۰ ایالات متحده آمریکا)
 • کل: ۱٬۹۵۱
 • تراکم: ۴۵٫۷/مایل مربع (۱۷٫۷/کیلومتر مربع)
منطقهٔ زمانی: یوتی‌سی -۵ (منطقه زمانی شرقی)
 • تابستانی (DST): یوتی‌سی -۴ (EDT)
استاندارد پردازش اطلاعات فدرال: 39-86016
سامانه اطلاعات نام‌های جغرافیایی feature ID: 1086695
بخش ویندزور (به انگلیسی: Windsor Township) یک منطقهٔ مسکونی در ایالات متحده آمریکا است که در شهرستان مورگان، اوهایو واقع شده‌است.
 بخش ویندزور ۱۱۳٫۰ کیلومتر مربع مساحت و ۱٬۹۵۱ نفر جمعیت دارد و ۲۴۲ متر بالاتر از سطح دریا واقع شده‌است.
بحث و بیت

بحث و بیت گونه‌ای از مشاعره ادبی می‌باشد که در میان مردم سیستان رواج دارد؛ قالب شعری آن سیتک (دوبیتی) و ساز همراه آن دایره است. هر چند بسیاری از سیستانیان بدون دایره نیز بحث و بیت می‌کنند.
بحث و بیت رجز خوانی‌های عاشقانه‌ای است که گاه دو دلداده به بهانهٔ بحث و بیت، رازهای ناگفتهٔ خویش را وا گو می‌کردند تا از این طریق به گوش یار او برسد. یا رجزیست که سرگشته‌ای گمنام برای رویارویی با زندگی، طبیعت و سنت می‌خوانده است. این رجزخوانی ها در گذشته به چند طریق اجرا می‌شده‌است.
بیشتر بحث و بیت‌هایی که در هنگام کار کردن، اجرا می‌شدند، بحث و بیت‌هایی بدون دایره بودند. در این جا بحث و بیت کردن تنها برای لذت بردن نبوده است بلکه می‌توان آن را نوعی رویارویی با دشواری کار، تشنگی، گرسنگی و حس نکردن گذر زمان پنداشت. معمولاً یا دو به دو یا به صورت گروهی اجرا می‌کردند و آنقدر ادامه می‌دانند تا یکی یا گروهی تسلیم گروهی دیگر می‌شد. در آغاز یکی به نمایندگی از گروهش دوبیتی ای را می‌خواند و بایستی گروه دیگر دوبیتی‌ای با همان مفهوم که به نوعی پاسخی به گویندهٔ پیشین باشد را تکرار کند. به این ترتیب این هماوردی تا تسلیم یکی از گروه‌ها ادامه می‌یابد.
بحث و بیت به همراهی دایره شور و نشاط بیشتری دارد. سیستانی ها دایره را دو گونه می‌نوازند. یکی سردستی و دیگری سرپایی. سر دستی معمولاً بیشتر برای ریتم های آرام است و سرپایی برای ریتم های تند تر. هرچند گاه برای تفنن با سرپایی نیز ریتم های آرام‌تر را می‌نوازند. در بحث و بیت، بیشتر از شیوهٔ سردستی بهره می‌گیرند تا سرپایی.
گونه های بحث و بیت

برای بحث و بیت دو گونه اصلی می‌توان قائل شد؛ یکی همان شیوهٔ رایجی که دو نفر یا دو گروه با انتخاب ریتم شناخته شده، آن را اجرا می‌کنند و دیگری شیوهٔ بسیار پرهیجان تر، ریتمیک تر و پرتحرک تر که همراه با حرکت کردن میدان داران بحث و بیت کننده از نقطه‌ای به نقطه‌ای دیگر است. در این شیوه دو نفر که قرار است بحث و بیت کننده باشند، در دو سوی که معمولاً در درازنای اتاقی ست دایره در دست، روی زانو به گونه‌ای آماده باش می‌ایستند و پس از آغاز بحث و بیت روی زانو به سوی دیگر اتاق در جهت مخالف هم حرکت می‌کنند و ضمن حرکت، هم دایره می‌زنند و هم به نوبت بیت هایشان را می‌خوانند و تماشاگران نیز کنار دیوارها آنان را همراهی می‌کنند. هنگامی که به انتهای اتاق رسیدند در همان حالت خواندن و نواختن، دور می‌زنند. این چرخه آنقدر ادامه می‌یابد تا یکی از نفس بیفتد و دیگری قهرمان میدان دایره و دل شود.
نمونه‌ای از بحث و بیت

شروع کننده:
| 0 | 1 | 2 |
| --- | --- | --- |
| رسیدو ور سر رود ادیمی |  | سلام علیکو ای یار قدیمی |
| بگوفتو دخترک بوسه وه مه ده |  | مگه کوری که بابایوم ندیدی |
جواب دهنده:
| 0 | 1 | 2 |
| --- | --- | --- |
| بیایه بگذره مثل امئشه |  | اگه یگ بوسه مه دادی چه مه شه؟ |
| اگه یگ بوسه مه دادی وه عاشق |  | وه فردای قیامت کم نمه شه |
شروع کننده:
| 0 | 1 | 2 |
| --- | --- | --- |
| دل از مه، چشمِ مستِ دلبر از تو |  | لب خشکیده از مه، کوثر از تو |
| بت یارم، دو ابرویت دو خنجر |  | سر از مه سینه از مه، خنجر از تو |
جواب دهنده:
| 0 | 1 | 2 |
| --- | --- | --- |
| وه قربون سرای زینه زینه |  | وه قربون سر و چشم سکینه |
| اگه دونو تو ره بر مه نمیده |  | دو دس بر سر زنو خنجر وه سینه |
بارش شهابی شلیاقی

بارش شهابی شلیاقی یکی از بارش‌های شهابی سالانه است که کانون بارش آن در صورت فلکی شلیاق به نظر می‌رسد. این بارش شهابی معمولاً در اردیبهشت به اوج خود می‌رسد و از تودهٔ ذرّات باقی‌مانده از دنباله دار C/۱۸۶۱ G۱ که سال نجومی‌ای حدود ۴۱۵ سال خورشیدی دارد و در سال ۱۸۶۱ میلادی یافت شد منشأ می‌گیرد. نرخ ساعتی سرسویی اوج این بارش معمولاً حدود ۲۱ است امّا گاهی از ۱۵۰ بیش تر می‌شود.
سرگذشت

این بارش نخستین‌بار در سال ۶۸۷- میلادی در جایی که اکنون در کشور چین است ثبت شد.
مگنتوهیدرودینامیک

مگنتوهیدرودینامیک (به انگلیسی: Magnetohydrodynamics) دینامیک شاره‌های رسانای الکتریکی همانند پلاسما و فلزات مایع را مورد مطالعه قرار می‌دهد. نظریه ام‌اچ‌دی یک نظریه‌ای شاره‌ای است که بر حسب پارامترهای ماکروسکوپی نظیر چگالی، فشار، دما، میدان سرعت شاره، و میدان مغناطیسی آن بیان می‌شود. همچنین، حرکت ذرات در پلاسما می‌تواند توسط فیزیک میکروسکوپی نظریه جنبشی، برحسب معادله بولتزمان یا معادله ولاسوف، نیز، توصیف شود. اصطلاح ام‌اچ‌دی نخستین بار توسط هانس آلفن بکار برده شد. به دلیل کارهایی که وی در همین زمینه انجام داد و معرفی امواج آلفن جایزه نوبل فیزیک را در سال ۱۹۷۰ دریافت کرد. معادلات ام‌اچ‌دی بسته به شرایط مسئله برحسب دسته‌های مختلفی از معادلات نوشته می‌شوند که در اینجا چند نمونه از معادلات کاربردی به ویژه در اخترفیزیک بیان شده‌اند.
مقدمه ای بر هیدرودینامیک مغناطیسی

دیدگاه های مختلفی برای بررسی رفتار پلاسما وجود دارد که ابتدایی ترین آن ها، در نظر گرفتن حرکت ذرات به صورت منفرد است. در این روش که به مدل ولاسف  نیز معروف است حرکت تک ذرات در نظر گرفته می شود. در این مدل با داشتن معادله حرکت یک ذره و استفاده از کامپیوترهای پیشرفته، حرکت تعداد زیادی از ذرات را می توان توصیف کرد. با توجه به رفتار جمعی پلاسما، مدل دیگری به نام مدل دو سیالی را می توان معرفی کرد که در آن پلاسما به صورت دو جزء الکترون و یون در نظر گرفته می شود. این مدل از پایستگی جرم، تکانه و انرژی نتیجه می شود. مدل دو سیالی می تواند به مدل تک سیالی که به هیدرودینامیک مغناطیسی  (MHD) نیز معروف است منجر شود.
هیدرودینامیک مغناطیسی، علم مطالعه حرکت سیال و شاره های رسانای الکتریکی همچون پلاسما می باشد. اما چرا                                مورد توجه بیشتری نسبت به سایر مدل ها قرار دارد؟ از جمله ی دلایل می توان به این موضوع اشاره کرد که   دیدگاهی ماکروسکوپی است و در موقعیت هایی که جزئیات و دقت مدل ولاسف یا معادله های دو سیالی ضروری نیست، استفاده از هیدرودینامیک مغناطیسی کارآمدتر است. همچنین از آنجایی که مدل سازی برخی وضعیت ها با استفاده از جزئیات بسیار کوچک در تقریب های ولاسف یا مدل دو سیالی بسیار مشکل است،   برای موقعیتهایی با هندسه ی پیچیده مناسب تر است و فهم کلی رفتار پلاسما را در توکامک تسهیل می کند. تعادل و رشد پایداری در سه بعد و پیکربندی های پلاسمایی با اندازه های محدود نیز به طور نوعی به وسیله ی   آنالیز می شوند. همچنین افت جریان پلاسما و از بین رفتن آن و نیز از هم پاشیدگی ها و فروپاشی ها به ناپایداریهای هیدرودینامیک مغناطیسی مربوط می شود[1].
انواع معادلات ام‌اچ‌دی > معادلات ام‌اچ‌دی ایدئال

بیشتر پلاسماهای اخترفیزیکی برحسب مجموعه‌ای از معادلات که معادلات ام‌اچ‌دی ایدئال خوانده می‌شوند، توصیف می‌شوند. در این دسته از معادلات فرض شده‌است که مقیاس زمانی فرایندهای ام‌اچ‌دی بسیار طولانی‌تر از فرایندهای تصادفی است که این شرط باقی ماندن تمامی انواع ذرات را در توزیع ماکسولی در تمامی زمان‌ها تضمین می‌کند و از آنجا که یک پلاسما با توزیع ماکسولی ویسکوزیته و هدایت گرمایی صفر دارد، بنابراین این جملات در معادلات وارد نمی‌شوند پس از اثر نیروهای اتلافی صرفنظر می‌شود (همانند نیروهای ناشی از چسبندگی) این روابط شامل معادله پیوستگی (۱)، معادله تکانه (۲)، معادله حالت (۳)، معادلات ماکسول (۴–۶) و قانون اهم (۷) می‌باشند. معادلات به این شکل در می‌آیند:
(۱)  {\frac {D}{Dt}}\rho =-\rho \nabla \cdot v\!
(۲)  \rho {\frac {D}{Dt}}v=-\nabla p-\rho g+J\times B\!
(۳)  {\frac {D}{Dt}}\left(p\rho ^{\gamma }\right)=0\!
(۴)  \nabla \times B=4\pi J\!
(۵)  \nabla \times E=-{\frac {1}{c}}{\frac {\partial B}{\partial t}}\!
(۶)  \nabla \cdot B=0\!
(۷)  E=-{\frac {1}{c}}v\times B\!
که در این روابط  \rho  چگالی،  v سرعت،  B میدان مغناطیسی،  E میدان الکتریکی،  P فشار،  J چگالی جریان، و  c سرعت نور هستند. معادلات در دستگاه cgs نوشته شده‌اند. با تعریف نماد ریاضی زیر که در این معادلات بسیار ظاهر می‌شود:
{\frac {D}{Dt}}={\frac {\partial }{\partial t}}+v\cdot \nabla
استفاده از معادلات ام‌اچ‌دی در برگیرنده تعدادی از تقریب‌های ضمنی می‌باشد:
۱. پلاسما از نظر الکتریکی خنثی است  \rho =0.
۲. پلاسما عدد رینولد بسیار بزرگی دارد.
۳(۳). تقریب سرعت‌های غیر نسبیتی
انواع معادلات ام‌اچ‌دی > معادلات ام‌اچ‌دی مقاومتی

با تغییراتی که در معادلات ایدئال داده می‌شود که مهم‌ترین آن‌ها وارد کردن اثر نیروهای ویسکوزیته به مسئله است معادلات به صورت زیر در می‌آیند:
{\frac {D}{Dt}}\rho =-\rho \nabla \cdot v
{\frac {\partial B}{\partial t}}=\nabla \times \left(V\times B\right)-{\frac {c}{4\pi \sigma }}\nabla \cdot \nabla B
\nabla \times B=4\pi J
E={\frac {1}{4\pi \sigma }}\nabla \times B-{\frac {1}{c}}v\times B
\rho {\frac {D}{Dt}}v=-\nabla F_{c}-\nabla p-\rho g+J\times B+F_{v}
\nabla \cdot B=0
که در اینجا عمده‌ترین تغییر در معادله انرژی وارد شده‌است،  F_{v} نیروی ویسکوزیته و  \nabla F_{c} هدایت گرمایی را نشان می‌دهند. هرچند که این تغییرات وارد می‌شوند اما در هنگام بررسی و حل معادلات واقعی به ویژه در مسائل اختر فیزیک در مرتبه اول از اثر آن‌ها صرفنظر می‌کنیم و آن‌ها را به صورت اختلال به مسئله وارد می‌کنیم.
معادلات MHD در فیزیک و به خصوص اخترفیزیک به اشکال دیگر نیز ظاهر می‌شوند.
MHD توسعه یافته
پدیده‌های را در پلاسما بررسی می‌کند که یک رده از معادلات مقاومتی بالاتر هستند که اثراتی همانند تغییرات فشار الکترونی و اینرسی الکترون‌ها و … را در نظر می‌گیرند، اما این معادلات تنها برای پلاسمای تک شاره کاربرد دارند.
MHD دوشاره‌ای
این معادلات برای پلاسماهایی که در آن‌ها میدان الکتریکی قابل صرفنظر کردن نیست بکار برده می‌شوند؛ بنابراین ممنتوم الکترون‌ها و یون‌ها باید به صورت جداگانه در محاسبات وارد شود.
MHD بدون برخورد
این معادلات برای پلاسماهایی که در آن‌ها از معادله «ولاسوف» استفاده می‌کنیم، بکار برده می‌شوند.
امواج MHD

امواج MHD امواجی هستند که از نظریه MHD پلاسما بدست می‌آیند و به‌طور کلی به دو دسته عمده تقسیم‌بندی می‌شوند: امواج آلفن، امواج ماگنتوسونیک. در زیر خواص عمده هر گروه از امواج نوشته شده‌است.
(۱)امواج آلفن:
تراکم ناپذیر
نوسانات عرضی
انتشار در امتداد خطوط میدان
نیروی ایجادکننده منحصراً تنش مغناطیسی
(۲)امواج ماگنتوسونیک:
تراکم پذیر
میرا
نیروی ایجادکننده هم تنش مغناطیسی و هم فشار گاز
شکل زیر مقایسه مدهای مختلف امواج MHD به ویژه سرعت آن‌ها را نمایش می‌دهد.
در این شکل سرعت فاز  v_{p} امواج ماگنتوسونیک، برای نسبت  {\frac {c_{s}}{v_{p}}}=0.7 رسم شده‌است. سرعت صوت  c_{s} دایره وسط نقطه چین و سرعت آلفن  v_{p} با خط تیره مشخص شده‌اند. مدهای سریع و کند ماگنتوسونیک با خطوط ضخیم‌تر نشان داده شده‌اند. همانگونه که در شکل دیده می‌شود امواج آلفن جواب‌های میانی که در بین دو دسته جواب امواج کند و سریع ماگنتوسونیک قرار می‌گیرند به همین دلیل به آن‌ها مد میانی نیز گفته می‌شود.
کاربردها > اختر فیزیک

امروزه به‌طور گسترده‌ای از این نظریه در مباحث تحقیقی اختر فیزیک استفاده می‌شود. در بررسی ماده بین ستاره‌ای، ماده بین سیاره‌ای، بادهای خورشیدی، تاج خورشید، سیستم‌های حاکم بر دینامیک ستاره‌ها و … به‌طور گسترده‌ای از این نظریه استفاده می‌شود. یکی از جدیدترین مباحثی که هم‌اکنون سعی در حل آن با استفاده از نظریه MHD می‌شود مسئله گرمایش تاج خورشید می‌باشد. با مشاهدات صورت گرفته مشخص شده‌است که دمای سطح خورشید از مرتبه چند هزار درجه کلوین و دمای قسمت‌های بالاتر یعنی اتمسفر یا به‌طور مشخص تر تاج خورشید از مرتبه چند میلیون درجه کلوین می‌باشد که این مسئله ظاهراً با قوانین ترمودینامیک سازگار نمی‌باشد برای توجیه این پدیده عجیب مکانیسم‌های گوناگونی تاکنون پیشنهاد شده‌است که به نظر می‌رسد نظریه اتلاف امواج آلفن منتج شده از نظریه MHD پلاسما و میرایی تشدیدی آن‌ها بهترین گزینه برای توجیه این پدیده می‌باشد.
کاربردها > ژیوفیزیک

هسته سیال زمین و سایر سیارات با استفاده از این نظریه مورد مطالعه قرار می‌گیرد.
کاربردها > مهندسی

در مواردی همانند سرد شدن فلزات مایع رآکتورهای هسته‌ای، الکترومغناطیس و… کاربرد دارد.
مکانیسم انتقال پولی

مکانیسم انتقال پولی فرایندی است که براساس آن تصمیمات سیاست پولی، قیمت دارایی و شرایط عمومی اقتصادی تحت تأثیر قرار می‌گیرد. این تصمیمات با هدف تأثیرگذاری بر تقاضای کل، نرخ بهره و مقادیر پول و اعتبار به منظور تأثیرگذاری بر عملکرد کلی اقتصادی است. مکانیسم انتقال پولی سنتی از طریق کانال‌های نرخ بهره اتفاق می‌افتد، که بر نرخ بهره، هزینه‌های استقراض، سطح سرمایه‌گذاری بدنی و تقاضای کل مؤثر است. علاوه بر این، تقاضای کل می‌تواند از طریق اصطکاک در بازارهای اعتباری تحت عنوان دید اعتبار تأثیر بگذارد. به‌طور خلاصه، می‌توان مکانیسم انتقال پولی را به عنوان پیوند سیاست پولی و تقاضای کل تعریف کرد.
روش‌های نرخ بهره سنتی

ممکن است یک روش مربوط نرخ بهره با نام سنتی شناخته شود، به این معنی که سیاست‌های پولی بر نرخ بهره واقعی (بجای اسمی) تأثیر می‌گذارد، که بر سرمایه‌گذاری، هزینه برای مسکن جدید، هزینه‌های مصرف‌کننده و تقاضای کل تأثیر می‌گذارد. کاهش سیاست‌های پولی از دیدگاه سنتی منجر به کاهش نرخ بهره واقعی می‌شود و این باعث کاهش هزینه‌های وام گرفتن و در نتیجه هزینه‌های بیشتر برای سرمایه‌گذاری می‌شود که منجر به افزایش کلی تقاضای کل می‌شود.
دید اعتباری

جدا از دید سنتی که بر اثرات ناشی از تغییر نرخ بهره متمرکز شده‌است، روشهای دیگری وجود دارد که به سیاست‌های پولی اجازه می‌دهد تا به نتایج اقتصادی مناسب و تغییر در تقاضای کل برسند، اما از روش‌های مختلف به عنوان دید اعتبار طبقه‌بندی می‌شوند. دیدگاه اعتبار معتقد است که اصطکاک مالی در بازارهای اعتباری کانالهای دیگری ایجاد می‌کند که منجر به تغییر تقاضای کل می‌شود. این کانال‌ها از طریق تأثیرگذاری در وام بانکی و همچنین تأثیراتی که در ترازنامه بنگاه‌ها دارند، عمل می‌کنند.
از طریق وام بانکی
سیاست پولی بر سپرده‌های بانکی تأثیر می‌گذارد و منجر به تغییر در میزان وام‌های بانکی و سرمایه‌گذاری در مسکن می‌شود.
از طریق ترازنامه
سیاست پولی بر قیمت سهام تأثیر می‌گذارد و منجر به مخاطرات اخلاقی و کژگزینی می‌شود و این امر موجب تغییر در فعالیت وام دهی و سرمایه‌گذاری می‌شود
از طریق جریان نقدی
سیاست پولی منجر به تغییر در نرخ بهره اسمی می‌شود که این امر در جریان وجوه نقد تأثیر می‌گذارد، منجر به مخاطرات اخلاقی، کژگزینی و تغییر در فعالیت وام دهی و سرمایه‌گذاری می‌شود.
از طریق سطح قیمت پیش‌بینی نشده
سیاست پولی می‌تواند منجر به تغییرات غیرقابل پیش‌بینی سطح قیمت شود و منجر به مخاطرات اخلاقی ، کژگزینی و تغییر در فعالیت وام دهی و سرمایه‌گذاری شود
اثرات نقدینگی خانگی
سیاست پولی بر قیمت سهام تأثیر می‌گذارد و منجر به تغییر در ثروت مالی و احتمال پریشانی مالی می‌شود و این مسئله را تحت تأثیر مسکن و هزینه‌های مصرف‌کننده قرار می‌دهد
سایر اثرات قیمت

در نهایت، سایر اثرات قیمت دارایی دارای روش‌های جداگانه ای هستند که به سیاست‌های پولی اجازه می‌دهد تا تقاضای کل را تحت تأثیر قرار دهند:
اثرات نرخ ارز بر خالص صادرات (تراز تجاری)
سیاست پولی نرخ بهره واقعی و نرخ ارز را تحت تأثیر قرار داده و منجر به تغییر در صادرات خالص می‌شود
نظریه توبین
سیاست‌های پولی بر قیمت سهام تأثیر می‌گذارند و منجر به تغییر در q بازار (ارزش بازار بنگاه‌های تقسیم شده با هزینه جایگزینی سرمایه) و سرمایه‌گذاری می‌شوند
اثرات ثروت
سیاست پولی بر قیمت سهام تأثیر می‌گذارد، و این بر ثروت مالی و مصرف اقتصادی تأثیر می‌گذارد
پیوندها

https://www.ecb.europa.eu/mopo/intro/transmission/html/index.en.html بانک مرکزی اروپا. مکانیسم انتقال سیاست پولی. وب ۲۹ مارس ۲۰۱۶.
Christiano, Lawrence; Eichenbaum, Martin (1992). "Liquidity Effects and the Monetary Transmission Mechanism". American Economic Review. Papers and Proceedings. 82 (2): 346–353. JSTOR 2117426.
https://www.newyorkfed.org/medialibrary/media/research/epr/02v08n1/0205k utt.pdf کوتنر ، کنت. ماسر، پاتریشیا. مکانیسم انتقال پول: برخی پاسخ‌ها و سؤالات بعدی (۲۰۰۲). وب ۲۹ مارس ۲۰۱۶.
https://www.federalreserve.gov/pubs/feds/2010/201026/201026pap.pdf بووین، ژان. کیلی، مایکل. میشکین، فردریک. چگونه مکانیسم انتقال پول با گذشت زمان تکامل یافته‌است؟ (۲۰۱۰) وب ۲۹ مارس ۲۰۱۶.
میشکین، فردریک س. "۲۶." اقتصاد پول، بانکداری و بازارهای مالی. Reading, MA: Addison-Wesley، ۱۹۹۸. چاپ.
ایگنازیو ویسکو

| ایگنازیو ویسکو | ایگنازیو ویسکو |
| --- | --- |
رئیس بانک ایتالیا: رئیس بانک ایتالیا
متصدی: متصدی
آغاز به کار  ۱ نوامبر ۲۰۱۱: آغاز به کار  ۱ نوامبر ۲۰۱۱
پس از: ماریو دراگی
Deputy Director General of the Bank of Italy: Deputy Director General of the Bank of Italy
دوره مسئولیت ۹ ژانویه ۲۰۰۷ – ۱ نوامبر ۲۰۱۱: دوره مسئولیت ۹ ژانویه ۲۰۰۷ – ۱ نوامبر ۲۰۱۱
پس از: Pierluigi Ciocca
پیش از: Salvatore Rossi
 :  
اطلاعات شخصی: اطلاعات شخصی
زاده: ۲۱ نوامبر ۱۹۴۹ ‏(۷۴ سال) ناپل، ایتالیا
محل تحصیل: دانشگاه ساپینزا رم University of Pennsylvania
ایگنازیو ویسکو (ایتالیایی: Ignazio Visco؛ زادهٔ ۲۱ نوامبر ۱۹۴۹) اقتصاددان ایتالیایی و رئیس فعلی بانک ایتالیا است.
برفک

| برفک | برفک |
| --- | --- |
برفکموقعیت برفک در نقشه: برفکموقعیت برفک در نقشه
مختصات: ۳۵°۲۰′۵۷″ شمالی ۶۸°۰۹′۴۰″ شرقی﻿ / ﻿۳۵٫۳۴۹۱۷°شمالی ۶۸٫۱۶۱۱۱°شرقی﻿ / 35.34917; 68.16111: مختصات: ۳۵°۲۰′۵۷″ شمالی ۶۸°۰۹′۴۰″ شرقی﻿ / ﻿۳۵٫۳۴۹۱۷°شمالی ۶۸٫۱۶۱۱۱°شرقی﻿ / 35.34917; 68.16111
کشور:  افغانستان
ولایت: ولایت بغلان
منطقهٔ زمانی: + ۴٫۳۰
برفک یک منطقهٔ مسکونی در افغانستان است که در ولایت بغلان واقع شده‌است.
اس‌تی‌اس-۵۱-سی

| 0 | 1 |
| --- | --- |
لحظه پرتاب شاتل دیسکاوری از پایگاه فضایی کندی: لحظه پرتاب شاتل دیسکاوری از پایگاه فضایی کندی
اپراتور: ناسا
شناسهٔ کوسپار: 1985-010A
شماره ستکات: ۱۵۴۹۶
مدت مأموریت: ۳ روز، ۱ ساعت، ۳۳ دقیقه، ۲۳ ثانیه
مسافت طی شده: ۲٬۰۱۰٬۰۰۰ کیلومتر (۱٬۲۵۰٬۰۰۰ مایل)
شمار مدارهای کامل کرده: ۴۹
 :  
ویژگی‌های فضاپیما: ویژگی‌های فضاپیما
فضاپیما: شاتل فضایی دیسکاوری
جرم پرتاب: ۱۱۳٬۸۰۲ کیلوگرم (۲۵۰٬۸۹۱ پوند)
 :  
خدمه: خدمه
شمار خدمه: ۵
اعضا: کن متینگلی لورن شرایور الیسون انیزوکا جیمز بچلی گری پیتن، MSE
 :  
آغاز مأموریت: آغاز مأموریت
تاریخ راه‌اندازی: January 24, 1985, 19:50:00 (1985-01-24UTC19:50Z) UTC
سایت پرتاب: پایگاه فضایی کندی مجتمع پرتاب ۳۹ پایگاه فضایی کندی
 :  
پایان مأموریت: پایان مأموریت
تاریخ فرود: ۳۰ سپتامبر ۲۰۲۴&#۱۶۰;(۱۹۸۵-۰۱-۲۷UTC۲۱:۲۳:۲۴Z) UTC
سایت فرود: پایگاه فضایی کندی فرودگاه تداراکاتی فرود شاتل
 :  
مشخصات مداری: مشخصات مداری
سامانه مرجع: مدار زمین‌مرکزی
رژیم مأموریت: مدار نزدیک زمین
حضیض gee: ۳۳۲ کیلومتر (۲۰۶ مایل)
اوج gee: ۳۴۱ کیلومتر (۲۱۲ مایل)
انحراف مداری: ۲۸٫۴ درجه
تناوب: ۹۱٫۳ دقیقه
مبدأ: January 26, 1985
 :  
  ردیف عقب چپ به راست: Payton, Buchli, Onizuka ردیف جلو چپ به راست: Shriver, Mattingly برنامه شاتل‌های فضایی→ اس‌تی‌اس-۵۱-دیاس‌تی‌اس-۵۱-ای ← :   ردیف عقب چپ به راست: Payton, Buchli, Onizuka ردیف جلو چپ به راست: Shriver, Mattingly برنامه شاتل‌های فضایی→ اس‌تی‌اس-۵۱-دیاس‌تی‌اس-۵۱-ای ← 
اس‌تی‌اس-۵۱-سی (انگلیسی: STS-51-C) یکی از ماموریت‌های برنامه شاتل‌های فضایی بود که در تاریخ ۲۴ ژانویه، ۱۹۸۵ از پایگاه فضایی کندی به فضا پرتاب شد. این مأموریت سومین مأموریت شاتل دیسکاوری بود.