stanford-oval/wikipedia huggingface dataset:
زنگوله دستی

«زنگوله» به اینجا تغییرمسیر دارد. برای مقام موسیقی، زنگوله (مقام موسیقی) را ببینید.
| 0 | 1 |
| --- | --- |
ضربی: ضربی
طبقه‌بندی:  پرکاشن
هورن‌بوستل-زاکس: ۱۱۱٫۲۴۲٫۲۲۲ (Sets of clapper bells)
مخترع(ها): رابرت و ویلیام کور
توسعه: ۱۶۹۶–۱۷۲۴
سازهای مرتبط: سازهای مرتبط
 Bells  Handchimes :  Bells  Handchimes 
زنگوله دستی نوعی وسیله از جنس فلز یا چرم می‌باشد که دردرون آن وزنه‌هایی آویزان هستند که حرکت کردن و تکان خوردن زنگوله سبب به هم خوردن آنها و ایجاد صدا می‌شود. این وسیله را معمولاً بر گردن حیوانات می‌بندند تا با حرکت کردن حیوان زنگوله تکان بخورد و صدا دهد و بدین طریق بتوان از وجود حیوان و آمدن آن آگاه شد.
دان کمبرن

| دان کمبرن | دان کمبرن |
| --- | --- |
زادهٔ: ۹ اکتبر ۱۹۲۹ لس آنجلس
ملیت: ایالات متحده آمریکا
دان کمبرن (انگلیسی: Donn Cambern؛ زادهٔ ۹ اکتبر ۱۹۲۹ - درگذشتهٔ ١٨ ژانویهٔ ٢٠٢٣) تدوین‌گر اهل ایالات متحده آمریکا بود.
فیلم‌شناسی

ایزی رایدر (دنیس هاپر-۱۹۶۹)
Blume in Love (پل مازورسکی-۱۹۷۳)
هیندنبورگ (رابرت وایز-۱۹۷۵)
اکس‌کالیبور (در فیلم ذکر نشده؛ جان بورمن-۱۹۸۱)
عشق‌بازی با سنگ (رابرت زمکیس-۱۹۸۴)
هری و خانواده هندرسون (۱۹۸۷)
شکارچیان روح ۲ (ایوان رایتمن-۱۹۸۹)
محافظ شخصی (میک جکسون-۱۹۹۲)
لوک خوش‌دست

| لوک خوش‌دست | لوک خوش‌دست |
| --- | --- |
پوستر سینمایی فیلم اثر بیل گولد: پوستر سینمایی فیلم اثر بیل گولد
کارگردان: استوارت روزنبرگ
تهیه‌کننده: گوردن کرول
فیلمنامه‌نویس: دان پیرسفرانک پیرسون
بر پایه: لوک خوش دست اثر دان پیرس
بازیگران: پل نیومن جرج کندی رابرت دانر لوک اسکیو باک کارتالیان
موسیقی: لالو شیفرین
فیلم‌بردار: کنراد هال
تدوین‌گر: سام اوستین
تاریخ‌های انتشار:  ۱ نوامبر ۱۹۶۷ (۱۹۶۷-۱۱-۰۱)  
مدت زمان: ۱۲۶ دقیقه
کشور: ایالات متحده
زبان: انگلیسی 
لوک خوش‌دست (به انگلیسی: Cool Hand Luke) فیلمی در ژانر فیلم زندان به کارگردانی استوارت روزنبرگ با بازی پل نیومن و جرج کندی ساخته کشور آمریکا در سال ۱۹۶۷ است. جرج کندی برای بازی در این فیلم برنده جایزه اسکار شد.
داستان

لوک جکسون، کهنه‌سرباز جنگ، در حالت مستی چندین دستگاه پارکومتر را می‌شکند و به دو سال حبس در زندان فلوریدا محکوم می‌شود…
داویت ماتئوسیان

| داویت ماتئوسیان | داویت ماتئوسیان |
| --- | --- |
نماینده دوره اولمجلس ملی جمهوری ارمنستان: نماینده دوره اولمجلس ملی جمهوری ارمنستان
دوره مسئولیت ۱۹۹۵ – ۱۹۹۹: دوره مسئولیت ۱۹۹۵ – ۱۹۹۹
فراکسیون: -
 :  
اطلاعات شخصی: اطلاعات شخصی
زاده: ۲۲ مارس ۱۹۶۰ کارچوان، شهرستان مغری، جمهوری شوروی سوسیالیستی ارمنستان
درگذشته: ۲۳ اکتبر ۲۰۲۰ (۶۰ سال) نرنادزور، استان سیونیک، ارمنستان
ملیت: ارمنستان
حزب سیاسی: کنشگر سیاسی مستقل
داویت قوندی ماتئوسیان (ارمنی: Դավիթ Ղեւոնդի Մաթեւոսյան؛ زادهٔ ۲۲ مارس ۱۹۶۰) یک سیاستمدار اهل ارمنستان بود که از تاریخ ۱۹۹۵ تا تاریخ ۱۹۹۹ سمت نمایندگی دوره اول مجلس ملی جمهوری ارمنستان را برعهده داشت.
زندگی‌نامه

در ۲۲ مارس ۱۹۶۰ ‏ در روستای کارچوان به دنیا آمد و از دانشگاه ملی علوم کشاورزی ارمنستان فارغ‌التحصیل شد.  وی در ۲۳ اکتبر ۲۰۲۰  در جریان جنگ ۴۴روزه در سن ۶۰ سالگی در نرنادزور کشته شد..
رولند شول

| شایستگی پی‌اچ‌دیرولند شول | شایستگی پی‌اچ‌دیرولند شول |
| --- | --- |
زادهٔ: ۳۰ سپتامبر ۱۸۶۵ زوریخ
درگذشت: ۲۲ اوت ۱۹۴۵ (۷۹ سال) آیلنبورگ
علت مرگ: Injuries sustained in the متفقین جنگ جهانی دوم بمباران درسدن در جنگ جهانی دوم
ملیت: سوئیس
تحصیلات: A Gymnasium in Zurich
محل تحصیل: دانشگاه وورتسبورگ، انستیتو تکنولوژی فدرال زوریخ
پیشه: شیمی‌دان
کارفرماها: انستیتو تکنولوژی فدرال زوریخ, دانشگاه زوریخ، مؤسسه فناوری کارلسروهه, دانشگاه گراتس، دانشگاه فنی درسدن
سازمان‌ها: فرهنگستان علوم اتریش (۱۹۱۶), Saxony Academy of Science (1920), Deutsche Chemische Gesellschaft (1930)
شناخته‌شده برای: کرونن، Bally-Scholl synthesis
خویشاوندان: یوهانس ویسلیسنوس (uncle)
جوایز: Goethe-Medaille für Kunst und Wissenschaft (1944)
رولند شول (انگلیسی: Roland Scholl; ۳۰ سپتامبر ۱۸۶۵ – ۲۲ اوت ۱۹۴۵) یک شیمی‌دان، و استاد دانشگاه اهل سوئیس بود. واکنش شول در شیمی آلی به افتخار وی نامگذاری شده است.
دینگ لیرن

| دینگ لیرن | دینگ لیرن |
| --- | --- |
در مسابقات چلنجر (۲۰۱۸): در مسابقات چلنجر (۲۰۱۸)
نام کامل: دینگ لیرن
کشور:  چین
زاده: ۲۴ اکتبر ۱۹۹۲ ‏(۳۲ سال) ونژو
عنوان: استاد بزرگ
رده‌بندی فیده: ۲۸۱۱ (سپتامبر ۲۰۱۹)
بهترین ریتینگ: ۲۸۱۶ (نوامبر ۲۰۱۸)
رنکینگ: ۷ (۲۰۲۴)
دینگ لیرِن (انگلیسی: Ding Liren؛ زادهٔ ۲۴ اکتبر ۱۹۹۲) استادبزرگ شطرنج اهل چین و قهرمان سه دوره مسابقات کشوری چین و همچنین قهرمان قبلی جهان است. او صاحب رکورد ۲۹ پیروزی و ۷۱ تساوی بدون شکست بین اوت ۲۰۱۷ تا نوامبر ۲۰۱۸ است که طولانی‌ترین روند بی‌شکستی در بالاترین سطح شطرنج به‌شمار می‌رفت تا این که این رکورد در سال ۲۰۱۹ توسط مگنوس کارلسن نروژی شکسته شد. وی در می۲۰۲۳، به مقام قهرمانی جهان دست یافت.
او در تاریخ ۳۰ آوریل ۲۰۲۳ با شکست دادن  یان نپومنیاشی در نبردی دشوار توانست به قهرمانی مگنوس کارلسن در مسابقات قهرمانی جهان  پایان دهد.
او در سال ۲۰۲۴ از داماراجو گوکش شکست خورد و قهرمانی جهان را از دست داد
اسکورن (بازی ویدئویی)

| اسکورن (بازی ویدئویی) | اسکورن (بازی ویدئویی) |
| --- | --- |
پرونده:Scorn game cover art.jpg: پرونده:Scorn game cover art.jpg
توسعه‌دهنده(ها): Ebb Software
ناشر(ها): Kepler Interactive
طراح(ـان): Ljubomir Peklar
برنامه‌نویس(ـان): Milan Cekić
هنرمند(ان): Filip Acović
آهنگساز(ان): Adis Kutkut لاستمورد
موتور: آنریل انجین
سکو(ها): مایکروسافت ویندوز ایکس‌باکس سری اکس و سری اس
تاریخ(های) انتشار: 14 October 2022
ژانر(ها): ترس و بقا، بازی ماجراجویی
حالت(ها): بازی ویدئویی تک‌نفره
اسکورن (انگلیسی: Scorn) یک بازی ویدئویی اول شخص در ژانر ترس و بقا می باشد که در سال ۲۰۲۲ برای مایکروسافت ویندوز، ایکس‌باکس سری اکس و سری اس منتشر شد.همچنین قرار است در تاریخی نامعلوم در ۲۰۲۳ برای پلی استیشن ۵ منتشر شود.
داستان بازی بعد از یک جنگی ویرانگر است که فردی ناشناس بیدار میشود و سعی بر رسیدن به برجی در دور دست‌ها به اسم the crater دارد که او را به سوی روشنایی می رساند.در عبور از تاسیسات هنگامی که به قلب میرسد باعث ترکیدن رگ های قلب میشود و ظاهرا قهرمان داستان بیهوش میشود.در حالی که موجودی مشابه قهرمان بیدار میشود و از ساختار پوسته تخم مرغی در جای دیگر بیدار میشود و به سوی دهانه ای پر از موجودات متخصام روانه میشود.
نوزومی ساساکی (صداپیشه)

| نوزومی ساساکی | نوزومی ساساکی |
| --- | --- |
ささき のぞみ: ささき のぞみ
زادهٔ: ۱۹ فوریهٔ ۱۹۸۳ ‏(۴۱ سال) استان کاناگاوا
ملیت: ژاپن
پیشه: صداپیشگی در ژاپن
سال‌های فعالیت: ۲۰۰۶–اکنون
نماینده: Haikyō
نوزومی ساساکی (انگلیسی: Nozomi Sasaki; ۱۹ فوریهٔ ۱۹۸۳ –) صداپیشه اهل ژاپن بود. وی از سال ۲۰۰۶ میلادی تاکنون مشغول فعالیت بوده است.
یاسمین لوی

| یاسمین لوی | یاسمین لوی |
| --- | --- |
اطلاعات پس‌زمینه: اطلاعات پس‌زمینه
زاده: ۲۳ دسامبر ۱۹۷۵ ‏(۴۹ سال)اورشلیم، اسرائیل
ژانر: سفاردیک، جهان، فلامنکو
سال‌های فعالیت: ۲۰۰۰-اکنون
وبگاه: www.yasminlevy.net
یاسمین لوی (به عبری: יסמין לוי) (زادهٔ ۲۳ دسامبر ۱۹۷۵ در اورشلیم) خواننده اسرائیلی - اسپانیایی است.
زندگی

یاسمین لوی خوانندهٔ اسرائیلی-اسپانیایی، بیست و سوم دسامبر ۱۹۷۵ در اورشلیم به دنیا آمد. پدر او اسحاق لوی آهنگساز و آوازخوان مذهبی بود که پژوهشِ زیادی در زمینهٔ پراکندگی موسیقی اسپانیایی – یهودی داشته‌است. او سردبیر مجلهٔ زبان Ladino Aki Yerushalayim بود یاسمین با تلفیق مدرن آهنگ‌های فلامنکو، ترکی و آندلسی(سبک عربی اسلامی  قدیم اسپانیا)به تألیف جدیدی از موسیقی قرون وسطایی / اسپانیائی – یهودی دست پیدا کرده‌است.
او تاکنون پنج آلبوم روانه بازار کرده‌است.
یکی از آهنگ‌های وی یعنی ترانه «سوغاتی» برگرفته از آهنگ سوغاتی هایده می‌باشد.
آثار

۲۰۰۴: Romance & Yasmin
2005: La Judería
2006: Live at the Tower of David, Jerusalem
2007: Mano Suave
2009: Sentir
2012: Libertad
2014: Tango
2017: Rak Od Layla Echad
جوایز

او در سال ۲۰۰۵ از رادیو ۳ بی‌بی‌سی، سه جایزه جهانی موسیقی را دریافت کرد.
مصاحبه‌ها

در شش آوریل ۲۰۱۱، یاسمین لوی در سالن باربیکان لندن کنسرتی داشت که قسمتی از تور اروپایی او بود. یاسمین دعوت بی‌بی‌سی فارسی را برای مصاحبه پذیرفت و در برنامه‌ای ۲۶ دقیقه‌ای (برنامه «از نزدیک»)، از آهنگ‌ها، زندگی، و علاقه‌اش به موسیقی ایرانی (به خصوص هایده) سخن گفت.
سفارت روسیه در کیف

| سفارت روسیه در کیف | سفارت روسیه در کیف |
| --- | --- |
مکان: کی‌یف
نشانی: 27 Povitroflotskyi Prospekt, 04112 Kyiv, اوکراین
مختصات: ۵۰°۲۶′۰۱″شمالی ۳۰°۲۸′۱۹″شرقی﻿ / ﻿۵۰٫۴۳۳۶۰۱°شمالی ۳۰٫۴۷۱۸۲۶°شرقی﻿ / 50.433601; 30.471826
سفیر: Post vacant since 28 July 2016 Relations terminated on حمله ۲۰۲۲ روسیه به اوکراین
سفارت روسیه در کیف (به لاتین: Embassy of Russia) یک سفارت در اوکراین است که در کی‌یف واقع شده است.
ییژی هاولیس

ییژی هاولیس (انگلیسی: Jiří Havlis؛ ۱۶ نوامبر ۱۹۳۲ – ۳۱ ژانویهٔ ۲۰۱۰) قایقران روئینگ اهل چکسلواکی بود.
وی در مسابقات کشوری و بین‌المللی در مجموع برندهٔ ۲ مدال طلا، ۱ مدال برنز شده است.
ابررسانایی

یک آهنربا بالای یک ابررسانای دمای بالا، سردشده توسط نیتروژن مایع
اَبَررسانایی پدیده‌ای است که در دماهای بسیار پایین در برخی مواد رخ می‌دهد. در ابررسانایی، مقاومت الکتریکی ماده دقیقاً صفر می‌شود و ماده خاصیت دیامغناطیس کامل پیدا می‌کند؛ یعنی میدان مغناطیسی را از درون خود طرد می‌کند. طرد میدان مغناطیسی تنها تفاوت اصلی ابررسانا با رسانای کامل است، زیرا در رسانای کامل، انتظار می‌رود میدان مغناطیسی ثابت بماند، در حالی که در ابررسانا میدان مغناطیسی همواره صفر است.
مقاومت الکتریکی یک رسانای فلزی با کاهش دما کم می‌شود. در رساناهای معمولی مثل مس و نقره، ناخالصی و مشکلات دیگر این روند را کند می‌کند. به‌طوری‌که مس حتی در صفر مطلق همچنان مقاومت الکتریکی کمی دارد. در مقابل، ابررساناها موادی هستند که اگر دمایشان از یک دمای بحرانی کمتر شود، ناگهان مقاومت الکتریکی خود را از دست می‌دهند. جریانی از الکتریسیته در یک حلقهٔ ابررسانا می‌تواند برای مدت نامحدودی بدون مولد جریان برقرار بماند. ابررسانایی نیز مانند فرومغناطیس و خطوط طیفی اتمها، پدیده‌ای کوانتومی است. اَبَررسانایی یک تئوری جهان‌شمول ندارد و نمی‌توان آن را با فیزیک کلاسیک به مانند یک رسانای مطلوب توصیف کرد.
ابررسانایی برای طیف وسیعی از مواد مانند قلع و آلومینیوم ممکن است. همچنین برخی آلیاژها و نیمه‌رساناها نیز ابررسانا می‌شوند، ولی فلزاتی مثل طلا و نقره چنین نیستند. ابررسانایی در فلزات فرومغناطیس هم روی نمی‌دهد. در ۱۹۸۶ ابررسانایی دمای بالا کشف شد. دمای بحرانی این ابررساناها بیش از ۹۰ درجهٔ کلوین است. نظریه‌های کنونی ابررسانایی نمی‌توانند ابررسانایی دمای بالا را، که به ابررسانایی نوع ۲ (Type II) معروف است، توضیح دهند. از نظر عملی ابررساناهای دمای بالا کاربردهای بیشتری دارند، زیرا در دماهایی ابررسانا می‌شوند که دست‌یافتنی‌تر هستند. پژوهش برای یافتن موادی که دمای بحرانی آن‌ها باز هم بیشتر باشد و همچنین برای یافتن نظریه‌ای برای ابررسانایی دمای بالا همچنان ادامه دارد.
پیشینه

ابررسانایی را دانشمند هلندی، کامِرلینگ اُونِس در ۱۹۱۱ در دانشگاه لایدن کشف کرد. وی دریافت که در دمای بسیار پایین، مقاومت جیوه تا حد اندازه‌گیری‌ناپذیری کاهش می‌یابد. وی دریافت هنگامی که دمای جیوه به صفر مطلق کاهش داده می‌شود، افت آرام مقاومت، نزدیک به دمای ۴ درجه کلوین به ناگهان شدید شده و کمتر از این دما، جیوه دیگر هیچ مقاومتی ندارد. اونس نتیجه گرفت که در دمای کمتر از ۴ درجه کلوین، جیوه به حالت دیگری که مطلقاً از حالت‌های شناخته‌شده پیشین متفاوت بود، رسیده است. این ویژگی، ابررسانایی نام گرفت.
خواص ابررساناها

برخی خواص ابررساناها از ماده‌ای به مادهٔ دیگر تغییر می‌کند، خواصی مانند ظرفیت گرمایی و دمای بحرانی. اما برخی خواص در ابررساناها مشترک است، از جمله این که در دماهای بسیار پایین، مقاومت الکتریکی آنها به صفر می‌رسد. همچنین دیگر هیچ میدان مغناطیسی در آن‌ها نخواهد بود. با توجه به چنین خواص مشترکی می‌توان ابررسانایی را یک فاز ترمودینامیکی برای ماده دانست. ابررسانا شدن را می‌توان گذار فازی قلم‌داد کرد. چیزی مانند تغییر حالت آب از مایع به گاز یا برعکس.
مقاومت صفر در برابر جریان

یک راه برای سنجش مقاومت الکتریکی مواد، قرار دادن آن‌ها در یک مدار و اندازه‌گیری ولتاژ و جریان و محاسبه مقاومت از  R={\frac {V}{I}} است. اگر اختلاف پتانسیل صفر باشد، مقاومت رسانا در برابر جریان صفر است و آن ماده یک ابررسانا است.
ابررساناها می‌توانند بدون ولتاژ، جریان را حفظ کنند؛ خاصیتی که از آن در آهن‌ربای ابررسانا استفاده می‌شود و کاربرد وسیعی دارد. برای مثال از این آهن‌ربا در MRI استفاده می‌شود.
آزمایش نشان می‌دهد حلقه‌ای از ابررساناها می‌تواند برای سال‌ها جریان را بدون هیچ افت قابل اندازه‌گیری حفظ کند. آزمایش‌ها، نیمه‌عمر جریان را در چنین مدارهایی بیش از صد هزار سال برآورد می‌کنند و از نظر تئوری، جریان در ابررسانا، می‌تواند تا ابد باقی بماند. در رساناهای معمولی، جریان الکتریکی را می‌توان به صورت شار الکترون‌ها در یک شبکهٔ یونی تصور کرد. الکترون‌های در حرکت، پیوسته با شبکهٔ یونی برخورد می‌کنند. در این برخوردها، شبکهٔ یونی بخشی از انرژی الکترون را به گرما تبدیل می‌کند، که در واقع همان انرژی جنبشی شبکهٔ یون است. در نتیجه بخشی از انرژی الکترون‌ها به هدر می‌رود. این را مقاومت الکتریکی می‌نامیم. اما وضع در ابررساناها به گونه‌ای دیگر است. در ابررساناهای معمول نمی‌توان جریان را به تک الکترون‌های جاری نسبت داد. در عوض می‌توان جریان را حاصل جفت الکترون‌های کوپر دانست که به هم وصل می‌شوند و با تعویض فونونهای خود، کاملاً در کنار هم می‌مانند. بر پایه مکانیک کوانتومی، طیف انرژی این جفت کوپر دارای حداقل سطح خاص است و از آن کمتر نمی‌تواند باشد. در نتیجه ΔE حاصل را که آن را می‌توان حداقل انرژی جفت کوپر دانست، می‌تواند تنها دو حالت برای جفت کوپر و در نتیجه جریان پدیدآورد. یا این‌که ΔE از kT که انرژی شبکهٔ یونی است (k ثابت بولتزمن و T دمای شبکه است) بیشتر است. در این حالت جریان توسط شبکهٔ یونی به هدر نمی‌رود و این یعنی جفت کوپر یک ابرشار را پدیدمی‌آورد که بدون افت انرژی از شبکهٔ یونی عبور می‌کند.
گذار به فاز ابررسانایی

در مواد ابررسانا، ابررسانایی زمانی بروز می‌کند که دمای ماده، T، از دمای بحرانی،  T_{c}، کمتر شود. دمای بحرانی از ماده‌ای به مادهٔ دیگر متفاوت است. دمای بحرانی ابررساناهای معمول، بین ۲۰ کلوین تا زیر یک کلوین است. برای نمونه، دمای بحرانی جیوه ی جامد ۴٫۲ کلوین است ولی دمای بحرانی منیزیم دی بورید ۳۹ کلوین است. گرچه این ماده خواصی دارد که نمی‌بایست آن را در دستهٔ رساناهای معمول جای داد. ابررساناهای ترکیبی می‌توانند دمایی بحرانی بسیار بالاتری داشته باشند. برای مثال ایتربیم باریم مس اکسید یا  YBCO|YBa2Cu3O7 (که Y123 هم خوانده می‌شود) ابررسانایی است که دمای بحرانی آن ۹۲ کلوین است و در واقع اولین ابررسانای دمای بالا بود که کشف شد. همچنین ابررساناهای دمای بالای دیگری بر پایهٔ جیوه کشف شده‌اند که دمای بحرانی آن‌ها نزدیک ۱۴۰ کلوین است. هنوز هیچ نظریه‌ای چگونگی پدید آمدن ابررساناهای دمای بالا را توضیح نداده است. تعویض فونون می‌تواند عملکرد ابررساناهای معمول را توضیح دهد اما برای ابررساناهای با دمای بحرانی بسیار بالا از این تئوری هم نمی‌توان استفاده کرد.
ابررسانایی با تغییرات زیادی در خواص فیزیکی ماده همراه است که به همین سبب آن را فاز جدیدی می‌نامند. برای مثال ظرفیت گرمایی ماده از قوانینی تبعیت می‌کند که در زمان ابررسانا نبودن ماده وجود دارند. در گذر به فاز ابررسانایی، ظرفیت گرمایی ماده ناگهان پرشی با بالا می‌کند و سپس به صورت خطی کم و کمتر می‌شود تا به کلی از بین برود. در دمای پایین این تغییرات به صورت  e^{\frac {-\alpha }{T}} است که α در آن ثابت است و این خود نشان می‌دهد که گاف انرژی وجود دارد.
تغییر فاز به ابررسانایی مدت زیادی مورد بحث بین دانشمندان بوده است. در حالی که آزمایش‌ها نشان می‌دادند که این تغییر از مرتبهٔ دوم است، بدین معنی که گرمای نهانی در این تغییر وجود ندارد، در دههٔ ۱۹۷۰ محاسبات این احتمال را مطرح کردند که شاید این تغییر وضعیت را بتوان با لحاظ کردن نوسانات بلند برد در میدان مغناطیسی، تغییر فازی نوع اول به حساب آورد. به تازگی با کمک نظریهٔ آشوب است که مشخص شده خطوط مارپیچ ابررسانا در این بین نقشی عمده دارند و این‌گذار حالت برای ابررساناهای نوع دوم گذری از مرتبهٔ دوم و برای ابررساناهای نوع اول، گذری از مرتبهٔ اول است.
ابررسانایی نوع ۱ و نوع ۲

اگر میدان مغناطیسی خیلی قوی باشد، اثر مایسنر از بین می‌رود. همین پدیده ابررساناها را به دو نوع تقسیم می‌کند: در ابررساناهای نوع ۱ (Type I) اگر میدان مغناطیسی از یک حد آستانه ( H_{c}) بیشتر شود، ابررسانایی ناگهان از بین می‌رود. بسته به شکل هندسی نمونه، ممکن است حالت‌های میانی‌ای هم ایجاد شوند که در آن ناحیه‌های عادی (که در آن‌ها میدان وجود دارد) و ناحیه‌های ابررسانا (که میدان درون‌شان صفر است) هم‌زمان وجود داشته باشند. در ابررساناهای نوع ۲ (Type II) اگر میدان مغناطیسی از حد  H_{c1} بیشتر شود، حالت مخلوطی ایجاد می‌شود که در آن شار مغناطیسی روبه‌افزایشی از ماده می‌گذرد، ولی مقاومت ماده، اگر جریان خیلی زیاد نباشد، همچنان صفر باقی می‌ماند. در حد دوم از میدان مغناطیسی  H_{c2} ابررسانایی از بین می‌رود.
بیشتر ابررساناهایی که عنصر ساده هستند (به جز نیوبیوم، تکنسیوم، وانادیوم و نانولوله‌های کربنی) نوع ۱ هستند، و تقریباً همهٔ ابررساناهای ناخالص و ترکیبی نوع ۲ هستند.
اثر مایسنر

مقالهٔ اصلی: اثر مایسنر
زمانی که یک ابررسانا در یک میدان مغناطیسی ضعیف خارجی قرار می‌گیرد. میدان فقط به مقدار ناچیز λ در داخل ابررسانا نفوذ کند که به آن عمق نفوذ لاندِن (London penetration depth) می‌گویند که با گذشت زمان این مقدار به صفر می‌رسد. به این پدیده اثر مایسنر می‌گویند و این اثر مشخصهٔ ویژهٔ ابررسانا را مشخص می‌کند. برای بیشتر ابررساناها عمق نفوذ لاندن تقریباً در حدود ۱۰nm می‌باشد.
اثر مایسنر در مقابل انتظاری که از یک رسانای الکتریکی ایده‌آل می‌رود در بعضی مواقع گیج‌کننده می‌باشد: مطابق قانون لنز وقتی که تغییرات میدان بر یک رسانا اعمال می‌شود در هادی جریانی القاء می‌شود که جهت این میدان در خلاف جهت میدان به وجود آورنداش است. در رسانای ایده‌آل جریان بزرگی در هادی القاء می‌شود که نتیجه‌اش خنثی کردن میدان اصلی می‌باشد.
اثر مایسنر با بحث بالا متفاوت است. فرض کنید فلزی داریم که در وضعیت عادی است و دارای میدان مغناطیسی ثابت (داخلی) است. حال آن را سرد می‌کنیم تا به دمای بحرانی برسد در این زمان ما شاهد از بین رفتن فوری میدان خواهیم بود؛ که مطابق قانون لنز چنین انتظاری نمی‌رود.
اثر مایسنر به کمک دو برادر Fritz و Heinz London مطرح شد که نشان دادند که انرژی آزاد الکترومغناطیسی در ابررسانا مینیمم مقدار است.
\nabla ^{2}\mathbf {H} =\lambda ^{-2}\mathbf {H} \,
در این فرمول H میدان مغناطیسی و λ عمق نفوذ لاندن است. معادلهٔ بالا که معادلهٔ لاندِن نام دارد پیش‌گویی می‌کند که جدا از میدان موجود در سطح میدان مغناطیسی در داخل ابررسانا به صورت تابع نمایی از بین می‌رود. اثر مایسنر در میدان‌های بسیار بزرگ دیده نمی‌شود.
همان‌طور که در تصویر بالا دیده می‌شود، ابررساناهای نوع ۱، در مجاورت با میدان مغناطیسی خارجی، میدان را دفع می‌کنند. در حالیکه در ابررساناهای نوع ۲، دیده می‌شود که آن‌ها بار میدان مغناطیسی خارجی را از خود عبور می‌دهند و آن‌ها را دفع نمی‌کنند.
اثر مایسنر > دسته‌بندی ابررساناها

بنا به گفتهٔ بالا ابررساناها را می‌توان به دو نوع مختلف تقسیم کرد. ابررساناهای نوع ۱ که در آن‌ها خاصیت ابررسانایی در زمان رسیدن میدان به مقدار بحرانی Hc ناگهان از بین می‌رود. وابسته به شکل هندسی فلز مورد آزمایش ممکن است ماده به یک وضعیت دیگری برود که در آن هم خاصیت مادهٔ نرمال و هم خاصیت ابررسانایی را به‌طور مخلوط داشته باشد.
در ابررساناهای نوع۲ افزایش میدان و رسیدن به مقدار بحرانی Hc۱ ما را به یک وضعیت مختلط می‌رساند که در آن نفوذ شار مغناطیسی با افزایش همراه است ولی همچنان مقاومتی در برابر جریان وجود ندارد تا زمانی که میدان بیش از حد بزرگ شود در میدان بحرانی دوم Hc۲ ابررسانا از بین می‌رود.
نظریه‌های ابررسانایی

هنوز هیچ نظریه‌ای که بتواند همهٔ انواع مشاهده‌شدهٔ ابررسانایی را توصیف کند، وجود ندارد. اصول پایه‌ای ابررسانایی در سال ۱۹۵۷ توسط سه فیزیکدان آمریکایی (جان باردین، رابرت شریفر و لئون کوپر) توضیح داده شد و به نام این سه فیزیکدان نظریهٔ BCS نام گرفت.
کاربردها

ابررساناهای دمای پایین امروزه در ساخت آهنرباهای ویژه طیف‌سنجهای رزونانس مغناطیسی هسته، آنژیوگرافی تشدید مغناطیسی برای مقاصد تشخیص طبی، شتاب‌دهنده ذره‌ها، ترنهای سریع مغناطیسی و انواع ابزارهای رسانایی الکترونیکی بکار می‌رود. اما برای اینکه ابررساناهای دمای بالا در کاربردهای میدان مغناطیسی در دمای بالا رقابت کنند، هنوز زمان لازم دارد، این بعلت دشواری در تولید انبوه و با کیفیت بالاست. اگر چه در حال حاضر، بازار ابررساناهای دمای بالا رونق کمی دارد، گمان می‌رود که در خلال دو دهه آینده کاربر د آن فراگیر و پررونق شود.
آهنرباهای ابررسانا از قوی‌ترین آهنرباهای الکتریکی موجود در جهان هستند. از آن‌ها در قطارهای سریع‌السیر برقی و دستگاه‌های MRI و NMR و هدایت کردن ذرات در شتاب‌دهندهها استفاده می‌شود. همچنین می‌توان به عنوان جداکننده‌های مغناطیسی در جاهایی که ذرات مغناطیسی ضعیف خارج می‌شود مثلاً در صنایع رنگ‌سازی استفاده شود.
همچنین از ابررساناها در مدارات دیجیتالی نیز استفاده می‌شود به عنوان مثال در ایستگاه‌های RF و موبایل در ایستگاه‌های امواج ماکروویو.
از ابررساناها در Josephson junction برای ساختن بلوک‌های ساختمان SQUID استفاده می‌شود. SQUID حساسترین اندازه‌گیر امواج مغناطیسی می‌باشد.
سری دیگر دستگاه‌های Josephson برای ردیابی فوتون یا به عنوان میکسر استفاده می‌شود. از مقاومت‌هایی که به ابررسانا تبدیل می‌شوند نیز در ساختن دماسنج و گرماسنج‌های حساس micro-calorimeter ردیاب فوتونی استفاده می‌شود.
یک کاربرد آرمانی برای ابررساناها، استفاده از آن‌ها در انتقال قدرت به شهرهاست. اگرچه به خاطر قیمت بالا و نشدنی بودن سردسازی مایل‌ها سیم ابررسانا برای رسیدن به دماهای بسیار پایین، این کار تا به حال تنها در اندازه آزمایش باقی مانده است.
محققان امیدوارند که در آینده از ابررسانا در ساختن ترانسفورماتورها، وسایل ذخیرهٔ برق، الکتروموتورها، محدود کردن جریان اتصال کوتاه، وسایل شناور مغناطیسی استفاده کنند. اما چون ابررساناها به تغییر و حرکت میدان مغناطیسی حساسند استفاده از آن‌ها در برق جریان متناوب مثل ترانسفورماتورها بسیار سخت پیشرفت می‌کند ترجیحاً در حیطهٔ کاری جریان مستقیم می‌باشد.
نارساناها، نیمه رساناها و رساناها

به‌طور مثال طلا و نقره رسانایی خوبی دارند، ولی چوب و پلاستیک رسانایی ندارند و موادی مانند سیلیسم و ژرمانیوم جزء نیمه رسانا می‌باشند که جریان الکترومغناطیسی و ترمودینامیکی روی اینها تأثیر جزئی می‌گذارند و در مقابل جریان رسانایی مقاومت وجود دارند که مانع انتقال جریان انرژی الکتریکی می‌شود.
برای کم کردن مصرف انرژی و کارایی بالاتر و ارزانی وسایل باید دنبال موادی باشیم که مقاومت خیلی خیلی کمی در برابر جریان انرژی الکتریکی داشته باشند و تقریباً برابر مقاومت صفر باشند (ابر رسانا). در بعضی مواد وقتی به این حالت می‌رسیم که آن مواد در دمای ویژه‌ای قرار بگیرند که جریان دائماً در آن‌ها برقرار باشد.
تاریخچه تحقیقات

جیمز دئِور در اواسط قرن نوزدهم پژوهش‌هایی دربارهٔ تغییر مقاومت در دماهای پایین انجام داد.
زیگموند روبلوفسکی و کارل اولزفسکی در سال ۱۸۶۴ بررسی دربارهٔ کاهش مقاوت الکتریکی با روشی که بتوان اکسیژن و نیتروژن را مایع کرد، انجام دادند.
دِئور و فلمینگ دربارهٔ صفر شدن مقاومت (تقریباً صفر) در دمای مطلق، پژوهش‌هایی را انجام دادند.
والتر نرست با توجه به قانون سوم ترمودینامیک اظهار داشت که به هیچ وجه نمی‌توان مقاوت مواد را صفر کرد.
کارل لیند و ویلیام همپسون آلمانی نیز روشی جدید برای خنک‌سازی و مایع کردن گازها با افزایش فشار را کشف کردند.
مهم‌ترین خواص ابررساناها

مقاومت تقریباً صفر و توانایی عبور چگالی جریان بالا. رسانایی که مقاومت تقریباً صفر دارد در زمینه تولید و انتقال انرژی تأثیر بسزایی دارد و باعث صرفه جویی در مصرف انرژی می‌شود. همچنین باعث افزایش چگالی جریان می‌شود، البته باید توجه داشت که افزایش چگالی جریانی بیش از حد معینی باعث افزایش مقاومت می‌شود.
ایجاد میدان مغناطیسی بسیار قوی. خاصیت ابر رسانایی به ۳ [فاکتور] دما، شدت جریان عبوری و میدان مغناطیسی وابسته است. به‌طور مثال در دمای خیلی پایین خاصیت ابر رسانای جسم ممکن است به دلیل میدان مغناطیسی قوی از بین برود، که به مقدار میدان مغناطیسی ای که در آن خاصیت ابر رسانایی از بین می‌رود میدان بحرانی گفته می‌شود.
ابر رساناها از نظر رفتار فیزیکی به دو گروه تقسیم می‌شوند که بیشتر عناصر شامل گروه اول می‌شوند ولی آلیاژها و مقدار کمی از عناصر شامل گروه دوم می‌شوند.
اختلاف گروه اول با گروه دوم در تعداد ناحیه و فواصل بین الکترون‌های آزاد می‌باشند؛ گروه اول دارای دو ناحیه و فاصله الکترون‌های آزاد آن کم می‌باشد؛ ولی گروه دوم دارای ۳ ناحیه هستند ولی فاصله الکترون‌های آزاد آن‌ها زیاد است.
خاصیت تونل زنی. به انتقال جریان الکتریکی از یک ابر رسانا به ابر رسانای دیگر در صورتی که نزدیک هم باشد گفته می‌شود. این انتقال انرژی در صورتی است که ولتاژی وجود ندارد ولی به میدان مغناطیسی وابسته است.
ابررساناها و تکنولوژی

مهترین کاربرد ابررساناهای دمای بالا، در زمینه ساخت آی سی‌های خیلی سریع می‌باشد که تحول بزرگی در فناوری اطلاعات ایجاد می‌کند و می‌توان آن را با اختراع ترانزیستورها مقایسه کرد.
از کاربردهای دیگر ابررساناها با در نظر گرفتن حساسیتشان به میدان مغناطیسی در اکتشافات معدنی، زمین شناختی و ردیابی زیردریایی‌ها می‌توان استفاده کرد و همچنین در ساخت قطارهایی که با استفاده از خاصیت میدان مغناطیسی قطار را بالاتر از سطح زمین و بدون اصطکاک با ریل به حرکت درمی‌آورد. این قطارها می‌توانند در کمتر از ۱ ساعت مسافتی بیش از ۵۰۰ کیلومتر را بپیمایند.
در خطوط انتقال نیرو با در نظر گرفتن اینکه بتوان ابررساناها را سرد نگه داشت، در حدود ۸۰ درصد در مصرف انرژی صرفه جویی می‌شود. همچنین در وسایل پزشکی و تحقیقاتی نیز کاربرد دارد.
تفاوت بین ابررساناهای سرامیکی و فلزی

تفاوت بین ابر رساناهای سرامیکی و فلزی این است که برای سرد نگه داشتن ابر رساناهای سرامیکی می‌توان از نیتروژن مایع که ارزان و فراوان است استفاده نمود، در صورتی که در ابر رساناهای فلزی باید از هلیم مایع است استفاده کرد.
نمودار سبز مقاومت ابررسانا در برابر جریان و نمودار آبی ظرفیت گرمایی ویژه آن را نشان می‌دهد.
آهنربا بر روی یک ابررسانا با دمای بالا خنک شده با نیتروژن مایع معلق است.
رزونانس مغناطسی تسلا
او-۵۱۱

| پیشینه> مالک | پیشینه>  |
| --- | --- |
سفارش ساخت::  ۲۰ اکتبر ۱۹۳۹
آب‌اندازی::  ۲۱ فوریه ۱۹۴۱
آغاز کار::  ۲۲ سپتامبر ۱۹۴۱
او-۵۱۱ (به آلمانی: U 511) یک او-بوت گونه ۷سی بود که ساخت آن سال ۱۹۴۲ تکمیل شد و در جریان جنگ جهانی دوم در کریگس‌مارینه خدمت کرد.