stanford-oval/wikipedia huggingface dataset:
خانه‌های تاریخی تبریز

موزه قاجار (خانهٔ امیرنظام گروسی)
خانه مشروطه (خانه کوزه‌کنانی)
خانه امیرکبیر
خانه گنجه‌ای‌زاده
قدمت اکثر خانه‌های تاریخی تبریز به دوران پس از قاجار می‌رسد. تبریز دومین شهر پررونق کشور از لحاظ خانه‌های تاریخی است. تمام بناهای تاریخی و دیدنی موجود در شهر تبریز در آخرین شب سال ۱۱۹۳ هجری و در آغاز دورهٔ قاجاریه، بر اثر وقوع زمین‌لرزه‌ای هولناک تخریب شدند و شهر تبریز به‌ویرانه‌ای از خرابه‌ها تبدیل گشت. البته برخی از بناهای محکم و استوار، همچون ارک علیشاه، بازار تبریز، مسجد استادشاگرد، مسجد جامع و مسجد کبود باوجود آسیب‌های فراوانی که دیدند، باقی ماندند.
پس از وقوع زمین‌لرزهٔ سال ۱۱۹۳ هجری و در آغازین سال‌های دورهٔ قاجار، ساخت‌وساز در شهر تبریز رونق گرفت و مردم بر روی خرابه‌های تبریز ویران‌شده، شهری نو با خانه‌هایی زیبا و جالب بنا کردند. امروزه نیز این خانه‌های قدیمی که قدمتشان به‌دورهٔ قاجار می‌رسد، در نقاط مرکزی شهر تبریز به‌چشم می‌خورند. ولی در طی ده‌ها سال، آسیب‌هایی به‌آن‌ها وارد شده‌است که نیازمند ترمیم و بهسازی هستند. خوش‌بختانه در سال‌های اخیر، روند ترمیم خانه‌های تاریخی شهر تبریز ازسرگرفته‌شده‌است. برای نمونه، خانهٔ مشروطه به‌موزهٔ مشروطه، خانهٔ شربت‌اوغلی به‌فرهنگسرای تبریز و خانهٔ قدکی به‌دانشکدهٔ معماری تبدیل شده‌است. در حال حاضر نیز، بسیاری از این خانه‌ها در حال احیا و ترمیم هستند و پس از ترمیم به‌موزه یا سایر مراکز فرهنگی تبدیل خواهند شد. امروزه در سطح شهر تبریز، بیش از ۶۰۰ باب خانه تاریخی شناسایی شده‌است و تخمین زده‌می‌شود که این تعداد در سال‌های آینده با کاوش‌هایی که در حال انجام است، به بیش از ۸۰۰ باب نیز برسد.
خانه اردوبادی موزه اسناد آذربایجان.
خانه امیرنظام گروسی
خانه بهنام دانشکده معماری.
خانه پروین اعتصامی
خانه تاجرباشی
خانه حاج‌محمد آقاحبشی
خانه حیدرزاده
خانه ختایی (خانه هنرمندان تبریز)
خانه ستارخان
خانه سرخه‌ای
خانه سلطان‌القرائی
خانه سلماسی موزه سنجش.
خانه شربت‌زاده موزه سفال.
خانه فرزام
خانه قدکی دانشکده معماری.
خانه کلانتر
خانه گنجه‌ای‌زاده دانشکده معماری.
خانه مستشارالدوله
خانه میرزاحسین واعظ
خانه میرزامحمدحسین مجتهد
خانه میرزامهدی‌خان فراش‌باشی
خانه حاج رضا صادری ( خانه معبودی)
خانه حاج ارفع الملک جلیلی
خانه اسفندیاری واقع در کوچه صدر
خانه تعزیه ائوی قراملک
نگارخانه

خانه اسفندیاری در سال 1923
جری فین

| جری فین | جری فین |
| --- | --- |
اطلاعات پس‌زمینه: اطلاعات پس‌زمینه
زاده: ۳۱ مارس ۱۹۶۹
درگذشته: ۲۱ اوت ۲۰۰۸ (۳۹ سال)
ژانر: پانک راک، آلترنتیو راک، pop punk
سال‌های فعالیت: ۱۹۹۳–۲۰۰۸
همکاری‌های مرتبط: بلینک-۱۸۲، AFI، سام ۴۱، Alkaline Trio، موریسی، MxPx, رانسید، +۴۴، Tiger Army، گرین دی، The Vandals، آف‌اسپرینگ، بد ریلیجین
جری فین (انگلیسی: Jerry Finn; ۳۱ مارس ۱۹۶۹ – ۲۱ اوت ۲۰۰۸) یک موسیقی‌دان اهل ایالات متحده آمریکا بود. وی بین سال‌های ۱۹۹۳ تا ۲۰۰۸ میلادی فعالیت می‌کرد.
قانون بازماندگان بالغ

| قانون بازماندگان بالغ> نشان ایالتی New York | قانون بازماندگان بالغ> نشان ایالتی New York |
| --- | --- |
نام کامل: اقدامی برای اصلاح قانون و قواعد رویه مدنی در رابطه با محدودیت‌های اعمال مدنی مربوط به جرایم جنسی خاص ارتکابی علیه شخصی هجده ساله یا بالاتر، احیای چنین اقداماتی که در غیر این صورت توسط قانون محدودیت‌های موجود ممنوع شده است و اعطا می‌شود. ترجیح آزمایشی برای چنین اقداماتی؛ و اصلاح قانون قوه قضائیه در رابطه با دستور مدیر ارشد دادگاه‌ها برای ابلاغ قوانینی برای رسیدگی به موقع برخی اقدامات احیا شده
وضعیت: current
معرفی: ۶ ژانویه ۲۰۲۱
رأی‌گیری کنگره: ۲۳ مه ۲۰۲۲
رأی‌گیری سنا: ۲۶ آوریل ۲۰۲۲
الحاق به قانون: ۲۴ مه ۲۰۲۲
حامی(ها): Senator Brad Hoylman
فرماندار: کتی هوکول
کد: Civil Practice Law and Rules
بخش: 214-j
تصویب در: S66A
لوایح مرتبط: A648A
وبگاه: Text of the act
قانون بازماندگان بالغ (انگلیسی: Adult Survivors Act)، قانون ایالت نیویورک است که در ماه مه ۲۰۲۲ تصویب شد که قانون ایالتی را اصلاح می‌کند تا به قربانیان ادعایی جرایم جنسی که محدودیت‌های قانونی آنها شامل قانون مرور زمان شده است، از ۲۴ نوامبر ۲۰۲۲ تا ۲۴ نوامبر ۲۰۲۳ به مدت یک سال اجازه طرح دعوای مدنی را بدهد؛ بنابراین این قانون توانایی شاکیان را برای شکایت برای تعرض جنسی و تماس جنسی ناخواسته در محل کار افزایش یافت.
در ۱۶ نوامبر ۲۰۲۳، خواننده آمریکایی کسی ونتورا از شان «دیدی» شان کمبز تحت این قانون شکایت کرد و ادعا کرد که کمبز او را در معرض یک «چرخه آزار، خشونت و قاچاق جنسی» طولانی مدت قرار داده است. یک روز پس از ثبت شکایت، طرفین دعوا را با شرایط نامعلومی حل و فصل کردند. کامبز هیچ اشتباهی را اعتراف نکرد.
یک زن دیگر در نوامبر ۲۰۲۳ از کمبز شکایت کرد. این زن که برای مدت کوتاهی با کمبز در یک موزیک ویدیو ظاهر شد، ادعا کرد که او در سال ۱۹۹۱ به او تجاوز جنسی کرده است. کمبز این ادعا را رد کرد.
کارلوس برخس

| کارلوس برخسی | کارلوس برخسی |
| --- | --- |
زادهٔ: ۱۴ ژانویه ۱۹۳۲
درگذشت: ۵ فوریه ۲۰۱۴
کارلوس برخس (انگلیسی: Carlos Borges؛ ۱۴ ژانویهٔ ۱۹۳۲ – ۵ فوریهٔ ۲۰۱۴) یک بازیکن فوتبال اهل کاکی بود.
تپه پیرغیبی

| تپه پیرغیبی | تپه پیرغیبی |
| --- | --- |
نام: تپه پیرغیبی
کشور: ایران
استان: استان کرمانشاه
شهرستان: شهرستان سرپل ذهاب
اطلاعات اثر: اطلاعات اثر
کاربری: تپه
دیرینگی: عصر مس
دورهٔ ساخت اثر: عصر مس
اطلاعات ثبتی: اطلاعات ثبتی
شمارهٔ ثبت: ۲۶۴۵۰
تاریخ ثبت ملی: ۲۷ اسفند ۱۳۸۷
تپه پیر غیبی مربوط به عصر مس و سنگ است و در شهرستان سرپل ذهاب، بخش مرکزی، دهستان بشیوه پاتاق، ۱/۷ کیلومتری جنوب شرق روستای جلالوند علیا واقع شده و این اثر در تاریخ ۲۷ اسفند ۱۳۸۷ با شمارهٔ ثبت ۲۶۴۵۰ به‌عنوان یکی از آثار ملی ایران به ثبت رسیده است.
گومر پایل، یو.اس.ام.سی.

| گومر پایل، یو> اس.ام.سی. | گومر پایل، یو> اس.ام.سی. |
| --- | --- |
عنوان‌بندی آغازین گومر پایل، یو.اس.ام.سی. جیم نیبرز بعدها اظهار داشت، برایش خیلی سخت است که این صحنهٔ آغازین را تماشا کند، چراکه بسیاری از این تفنگداران دریایی که در آن صحنه حضور دارند، در جنگِ ویتنام کشته شدند.: عنوان‌بندی آغازین گومر پایل، یو.اس.ام.سی. جیم نیبرز بعدها اظهار داشت، برایش خیلی سخت است که این صحنهٔ آغازین را تماشا کند، چراکه بسیاری از این تفنگداران دریایی که در آن صحنه حضور دارند، در جنگِ ویتنام کشته شدند.
ژانر: کمدی موقعیت
سازنده: ارون روبن
بازیگران: جیم نیبرز فرنک ساتن رانی شل ویکتور برانت الن ملوین
سازنده موسیقی متن: ارل هیگن
آهنگسازان: کارل برنت پیت کارپنتر ارل هیگن
کشور سازنده:  ایالات متحده آمریکا
زبان اصلی: انگلیسی
شمار فصل‌ها: ۵
شمار قسمت‌ها: ۱۵۰
تولید: تولید
تهیه‌کننده‌های اجرایی: شلدون لنرد اندی گریفیت ارون روبن
تهیه‌کننده‌ها: ادوارد اچ. فلدمن جک الینسون ارون روبن
فیلم‌برداری: جان فینگر
دوربین: چنددوربینه
مدت: ۲۲ تا ۲۴ دقیقه
تولیدکننده‌ها: دزیلو پروداکشنز اندی گریفیث انترپرایزش اشلند پروداکشنز
توزیع‌کننده: وایاکام انترپرایزس پارامونت دامستیک تله‌ویژن سی‌بی‌اس تله‌ویژن دیستربیوشنز
پخش: پخش
شبکهٔ اصلی: سی‌بی‌اس
فرمت تصویر: سیاه‌وسفید (۱۹۶۴–۱۹۶۵) رنگی (۱۹۶۵–۱۹۶۹)
فرمت صدا: مونو
انتشار اولیه: ۲۵ سپتامبر ۱۹۶۴ (۱۹۶۴-09-۲۵)
گومر پایل، یو.اس.ام.سی. (انگلیسی: Gomer Pyle, U.S.M.C.) یا گومر پایل،  سپاه تفنگداران دریایی ایالات متحده آمریکا نام یک مجموعهٔ تلویزیونی کمدی موقعیت که نخستین بار از ۲۵ سپتامبر ۱۹۶۴ تا ۲ مه ۱۹۶۹ میلادی از شبکه تلویزیونی سی‌بی‌اس پخش شد.
این مجموعهٔ تلویریونی، یک اسپین‌آف از مجموعهٔ اندی گریفیت شو که در واقع نخستین قسمتش، در روزِ پخشِ آخرین قسمت فصل چهارمِ اندی گریفیت شو به روی آنتن رفت.
«گومر پایل، یو.اس.ام.سی.» در پنج فصل و ۱۵۰ قسمت پخش شد و مابین سال‌های ۲۰۰۶ تا ۲۰۰۸ میلادی، پارامونت پیکچرز، دی‌وی‌دیهای آن را نیز منتشر کرد.
این مجموعه در زمان پخش، بسیار موفق بود و در «رده‌بندی نیلسن» همواره جزءِ ۱۰ سریال اول جای داشت و در حالی به‌پایان رسید که در ارزیابیِ نهایی، دومین سریال پُرامتیاز و محبوب ایالات متحده آمریکا نام گرفت.
سریال دربارهٔ جوانی ساده‌دل و خوش طینت به نام «گومر پایل» است که متصدی پمپ بنزین است و تصمیم می‌گیرد تا برای پیوستن به سپاه تفنگداران دریایی ایالات متحده آمریکا نام‌نویسی کند.
رقص جیرانی (گرجی)

رقص جیرانی (به گرجی: ჯეირანი) از جمله رقص‌های فولکلوریک اهالی گرجستان است.
جیرانی رقصی است که بر اساس اپیزودهای شکار گوزن جادویی ساخته شده است.
سازمان حفاظت دام

| 0 | 1 |
| --- | --- |
پرونده:LivestockConservancy-logo.jpg: پرونده:LivestockConservancy-logo.jpg
تأسیس: ۱۹۷۷ (۱۹۷۷)
شناسه مالیاتی: ID# 03 0270 281
تمرکز: حفاظت نژادهای دامی کمیاب
مکان: Pittsboro, North Carolina, US
محدودهٔ فعالیت: ایلات متحدهٔ آمریکا
اعضا: 3,000
افراد کلیدی:  مدیر: آلیسون مارتین  رئیس: پاتریشیا جانستون  معاون رئیس: جِی کلاوِرت  دبیر: دکتر ریچارد برونینگ 
وبگاه: livestockconservancy.org
نام پیشین: حفاظت نژادهای دامی کمیاب، حفاظت نژادهای دامی آمریکایی
سازمان حفاظت دام (به انگلیسی: The Livestock Conservancy)، که در گذشته به عنوان حفاظت نژادهای دام آمریکایی (American Livestock Breeds Conservancy (ALBC)) شناخته می‌شد و پیش از آن، حفاظت نژادهای کمیاب آمریکایی (American Minor Breeds Conservancy)، یک سازمان غیرانتفاعی است که بر حفظ و ترویج نژادهای کمیاب، که به عنوان «نژادهای میراثی» دام نیز شناخته می‌شود، تمرکز دارد. سازمان حفاظت دام که در سال ۱۹۷۷ با تلاش علاقه‌مندان به نژاد دام که نگران ناپدید شدن بسیاری از نژادهای جانوری میراثی در ایالات متحده بودند، بنیان‌گذاری، سازمان پیشگام در حفظ دام در ایالات متحده بود و همچنان یک سازمان پیشرو در این زمینه است. این سازمان برنامه‌هایی را آغاز کرده است که چندین نژاد را از انقراض نجات داده است و با سازمان‌های مشابه در دیگر کشورها از جمله Rare Breeds Canada همکاری نزدیکی دارد. این سازمان با ۳۰۰۰ عضو، یازده کارمند و هیئت مدیره ۱۹ نفره، بودجه عملیاتی بیش از یک میلیون دلار دارد.
سازمان حفاظت دام (Livestock Conservancy) فهرستی از اولویت‌های حفاظتی دارد که نژادهای در حال انقراض اسب، الاغ، گوسفند، بز، گاو، خرگوش، خوک و ماکیان را بر اساس تعداد جمعیت و علاقه تاریخی به پنج دسته تقسیم می ند. این سازمان چندین کتاب منتشر کرده است و با سازمان‌های ثبت نژاد و دیگر گروه‌ها در چندین جنبه از حفظ نژاد از جمله آزمایش ژنتیکی، اسناد تاریخی، نجات جانوران و بازاریابی کار می‌کند. حفاظت از مواد ژنتیکی مورد توجه ویژه این سازمان حفاظتی است و برای مدتی بانک ژنی را نگهداری کرد که سپس به وزارت کشاورزی ایالات متحده منتقل شد. همچنین چندین تعریف میراث از جمله پارامترهای نژادهای میراث گاو و ماکیان را گسترش داد و منتشر کرده است.
گاوهای پارک سفید، «درتهدید» در نظر گرفته شده‌اند
یک بوقلمون قرمز بوربون که به عنوان وضعیت زیرنظر تعیین شده است
رمضان اوزکان

| 0 | 1 | 2 | 3 |
| --- | --- | --- | --- |
 :  
اطلاعات شخصی: اطلاعات شخصی
زادروز:  ۲۸ ژوئن ۱۹۸۴ ‏(۴۰ سال)
زادگاه:  هوهنمس، اتریش
قد:  ۱٫۸۸ متر (۶ فوت ۲ اینچ)*
پست:  دروازه‌بان
اطلاعات باشگاهی: اطلاعات باشگاهی
باشگاه کنونی:  هامبورگ
باشگاه‌های جوانان: باشگاه‌های جوانان
–:  فورارلبرگ
باشگاه‌های حرفه‌ای*: باشگاه‌های حرفه‌ای*
| سال‌ها |  باشگاه‌ها |  بازی† |  (گل)† |
| ۲۰۰۳–۲۰۰۶ |  Austria Lustenau |  ۸۶ |  (۰) |
| ۲۰۰۶–۲۰۰۷ |  ردبول زالتسبورگ |  ۲ |  (۰) |
| ۲۰۰۷ |  ردبول زالتسبورگ |  ۸ |  (۰) |
| ۲۰۰۸ |  ← هافنهایم (قرضی) |  ۱۷ |  (۰) |
| ۲۰۰۸–۲۰۱۰ |  هافنهایم |  ۸ |  (۰) |
| ۲۰۱۰ |  ← بشیکتاش (قرضی) |  ۰ |  (۰) |
| ۲۰۱۱–۲۰۱۶ |  اینگولشتات ۰۴ |  ۱۴۷ |  (۰) |
| ۲۰۱۶– |  بایر ۰۴ لورکوزن |  ۰ |  (۰) |
تیم ملی‡: تیم ملی‡
| – |  زیر ۲۱ سال اتریش |  ۲۴ |  (۰) |
| ۲۰۰۸– |  اتریش |  ۵ |  (۰) |
 تعداد بازی‌ها و گل‌ها فقط مربوط به بازی‌های لیگ داخلی است و آمار به روز شده در تاریخ ۲۳:۱۰, ۱۵ مه ۲۰۱۶ (UTC).   ‡ آمار بازی‌ها و گل‌های ملی به‌روز شده در تاریخ ۱۴:۳۰, ۱۸ نوامبر ۲۰۱۵ (UTC):  تعداد بازی‌ها و گل‌ها فقط مربوط به بازی‌های لیگ داخلی است و آمار به روز شده در تاریخ ۲۳:۱۰, ۱۵ مه ۲۰۱۶ (UTC).   ‡ آمار بازی‌ها و گل‌های ملی به‌روز شده در تاریخ ۱۴:۳۰, ۱۸ نوامبر ۲۰۱۵ (UTC)
رمضان اوزکان (انگلیسی: Ramazan Özcan؛ زادهٔ ۲۸ ژوئن ۱۹۸۴) بازیکن فوتبال اتریشی ترک‌تبار است که اکنون در پست دروازه‌بان برای هامبورگ
 بازی می‌کند.
از باشگاه‌هایی که در آن بازی کرده‌است می‌توان به باشگاه فوتبال ردبول زالتسبورگ، باشگاه فوتبال هافنهایم، بشیکتاش، باشگاه فوتبال اینگولشتات ۰۴ و تیم ملی فوتبال اتریش اشاره کرد.
درگ (فیزیک)

زمانی که یک شیء در گاز یا مایع حرکت می‌کند نیرویی در خلاف جهت حرکت شی به آن وارد می‌شود. یک کره در جریان استوکس در عدد رینولدز پایین نشان داده شده است.
در دینامیک سیالات، درگ یا پسار (به انگلیسی: drag) (گاهی اوقات مقاومت سیال نامیده می‌شود) نیرویی است که برخلاف حرکت نسبی هر جسمی که نسبت به سیال اطراف حرکت می‌کند، عمل می‌کند. این می‌تواند بین دو لایه (یا سطح) سیال یا بین سطح سیال و جامد وجود داشته باشد.
برخلاف سایر نیروهای مقاومتی، مانند اصطکاک خشک، که تقریباً مستقل از سرعت هستند، نیروی پسا به سرعت بستگی دارد. نیروی کشش متناسب با سرعت برای جریان کم سرعت و سرعت مربع برای جریان با سرعت بالا است که در آن تمایز بین سرعت کم و زیاد با عدد رینولدز اندازه‌گیری می‌شود.
نیروهای کششی همیشه تمایل به کاهش سرعت سیال نسبت به جسم جامد در مسیر سیال دارند.
مثال‌ها

نمونه‌هایی از درگ شامل مؤلفه‌ای از نیروی خالص آیرودینامیکی یا هیدرودینامیکی است که برخلاف جهت حرکت یک جسم جامد مانند اتومبیل‌ها (ضریب کشش خودرو)، هواپیماها و بدنه قایق‌ها عمل می‌کند. یا در همان جهت حرکت جغرافیایی جامد عمل می‌کند، مانند بادبان‌های متصل به قایق بادبانی، یا در جهت‌های متوسط روی بادبان بسته به نقاط بادبان یا در مورد کشش چسبناک سیال در یک لوله یا نیروی کشش روی لوله بی حرکت یاسرعت سیال را نسبت به لوله کاهش می‌دهد. در فیزیک ورزش، نیروی درگ برای توضیح حرکت توپ‌ها، نیزه‌ها، تیرها و فریزبی‌ها و عملکرد دوندگان و شناگران ضروری است.
انواع نیروی Drag

| شکل و جریان | پسار فشاری | پسار اصطکاکی |
| --- | --- | --- |
|  | ۰٪ | ۱۰۰٪ |
|  | ~۱۰٪ | ~۹۰٪ |
|  | ~۹۰٪ | ~۱۰٪ |
|  | ۱۰۰٪ | ۰٪ |
انواع درگ به‌طور کلی به دسته‌های زیر تقسیم می‌شوند:
حالت درگ یا فشار به اندازه و شکل جسم بستگی دارد.
درگ اصطکاک سطحی یا درگ گرانروی، اصطکاک بین سیال و سطحی که ممکن است بیرون جسم یا داخل باشد مانند سوراخ لوله بستگی دارد.
اثر جریان‌سازی بر نسبت‌های نسبی اصطکاک سطحی و حالت درگ برای دو بخش مختلف جسم، یک ایرفویل (airfoil)، که بدنه‌ای استریم‌لاین (streamlined) است، و یک سیلندر، که بدنه بلوف (bluff body) است، که در جدول روبه رو نشان داده شده است. همچنین یک صفحه تخت که نشان دهنده تأثیر جهت‌گیری بر نسبت نسبی اصطکاک سطحی و اختلاف فشار بین جلو و عقب است. یک جسم به عنوان بلوف (یا بلانت) شناخته می‌شود اگر منبع درگ تحت تسلط نیروهای فشار باشد و همچنین درگ تحت تسلط نیروهای گرانروی باشد، ساده می‌شود. وسایل نقلیه بدنه بلوفی هستند. برای هواپیما، درگ فشاری و اصطکاکی نیروی مزاحم است. درگ مزاحم غالباً بر حسب یک "معادل مساحت درگ مزاحم " فرضی (تا جایی که هیچ کشش لبه ای وجود ندارد)" بیان می‌شود که مساحت صفحه صاف عمود بر جریان است. برای مقایسه درگ هواپیماهای مختلف استفاده می‌شود. به عنوان مثال، "داگلاس دی سی-۳ "مساحت مزاحم معادل ۲۳٫۷ فوت مربع دارد و "مک دانل داگلاس دی سی-۹" با ۳۰ سال پیشرفت در طراحی هواپیما، مساحتی معادل ۲۰٫۶ فوت مربع را داراست، اگرچه پنج برابر بیشتر، مسافر را حمل می‌کرد.
درگ ناشی از بالابر با بال یا بدنه بالابر در هوانوردی و با بدنه‌های نیمه برنامه‌ریز یا برنامه‌ریز برای کشتی‌ها ظاهر می‌شود.
درگ موجی (آیرودینامیک) به دلیل وجود امواج ضربه ای ایجاد می‌شود و اولین بار در سرعت‌های هواپیمای مادون صوت زمانی که سرعت‌های جریان محلی مافوق صوت می‌شود ظاهر می‌شود. درگ موجی هواپیمای نمونه اولیه «کنکورد» مافوق صوت با اعمال قانون منطقه که بدنه عقب هواپیمای تولیدی را ۳٫۷۳ متر افزایش داد، در ۲ ماخ به میزان ۱٫۸ درصد کاهش یافت.
مقاومت موجی (هیدرودینامیک کشتی) یا درگ موجی زمانی اتفاق می‌افتد که یک جسم جامد در امتداد مرز سیال حرکت می‌کند و امواج سطحی ایجاد می‌کند.
درگ دم-قایق در هواپیما به دلیله اینکه زاویه ای است به بدنه عقب، یا نازل موتور، یا به قطر اگزوز موتور محدود می‌کند.
معادله درگ

درگ به خواص سیال و اندازه، شکل و سرعت جسم بستگی دارد. یکی از راه‌های بیان این موضوع با استفاده از معادله درگ است:
 F_{D}\,=\,{\tfrac {1}{2}}\,\rho \,v^{2}\,C_{D}\,A
که
F_{D} نیرو درگ
\rho  چگالی سیال
v سرعت جسم در سیال
A سطح مقطع
C_{D}  ضریب درگ
ضریب درگ به شکل جسم و عدد رینولدز بستگی دارد. R_{e}={\frac {vD}{\nu }}={\frac {\rho vD}{\mu }},که
D قطر مشخصه
برای یک مقطع مستطیلی شکل در جهت حرکت D_{e}=1.30\cdot {\frac {(a\cdot b)^{0.625}}{(a+b)^{0.25}}}که در آن a و b لبه‌های مستطیل هستند.
{\nu } ویسکوزیته سینماتیک
در رینولدز و ضریب درگه پایین به‌طور مجانبی متناسب است با معکوس رینولدز به این معنی که کشش به‌طور خطی با سرعت متناسب است، یعنی نیروی پسا روی یک کره کوچک که در یک سیال چسبناک حرکت می‌کند توسط قانون استوکس به دست می‌آید:
F_{\rm {d}}=3\pi \mu Dv
در رینولدز و ضریب درگه بالا کم و بیش ثابت است و کشیدن به عنوان مربع سرعت تغییر می‌کند. نمودار سمت راست نشان می‌دهد که چگونه ضریب درگ متفاوت است با رینولدز برای مثال یک کره از آنجایی که توان لازم برای غلبه بر نیروی درگ حاصل ضرب نیرو در سرعت است، توان لازم برای غلبه بر درگ به صورت مربع سرعت در اعداد رینولدز پایین و مکعب سرعت در اعداد بالا متفاوت خواهد بود.
می‌توان نشان داد که نیروی پسا را می‌توان به عنوان تابعی از یک عدد بی بعد بیان کرد که از نظر ابعادی با عدد بژان یکسان است. در نتیجه، نیروی پسا و ضریب درگ می‌تواند تابعی از عدد بژان باشد. در واقع از بیان نیروی پسا بدست آمده است:
F_{\rm {d}}=\Delta _{p}A_{w}={\frac {1}{2}}C_{D}A_{f}{\frac {\nu \mu }{l^{2}}}Re_{L}^{2}
و در نتیجه اجازه بیان ضریب درگ را می‌دهد به عنوان تابعی از عدد بژان و نسبت بین سطح مرطوب A_{w} و مساحت جلو  A_{f}
C_{D}=2{\frac {A_{w}}{A_{f}}}{\frac {Be}{Re_{L}^{2}}}
که  Re_{L} عدد رینولدز مربوط به طول مسیر سیال L است.
درگ در سرعت‌های بالا

همان‌طور که گفته شد، معادله درگ با ضریب درگ ثابت، نیرویی را که جسمی با سرعت نسبتاً زیادی در یک سیال در حال حرکت است (یعنی عدد رینولدز بالا، Re>~۱۰۰۰) تجربه می‌کند. به این درگ درجه دوم نیز گفته می‌شود. این معادله به لرد ریلی نسبت داده می‌شود، که در ابتدا از L2 به جای A استفاده کرد (L مقداری طول است).
F_{D}\,=\,{\tfrac {1}{2}}\,\rho \,v^{2}\,C_{D}\,A
مشتق این معادله در معادله درگ مشتق ارائه شده است.
ناحیه مرجع A غالباً برآمدگی اشیاء (ناحیه جلویی) - در صفحه ای عمود بر جهت حرکت - است، به عنوان مثال برای اجسام با شکل ساده، مانند یک کره، این سطح مقطع است. گاهی اوقات یک جسم مرکب از قسمت‌های مختلف است که هر یک دارای مناطق مرجع متفاوتی است، در این صورت باید ضریب درگ مربوط به هر یک از آن نواحی مختلف تعیین شود.
در مورد یک بال، مناطق مرجع یکسان هستند و نیروی پسا به همان نسبت نسبت ضریب پسا به ضریب بالابر است؛ بنابراین، مرجع برای یک بال اغلب ناحیه بالابر ("ناحیه بال") به جای ناحیه جلویی است.
برای یک جسم با سطح صاف، و نقاط جداسازی غیر ثابت - مانند یک کره یا استوانه دایره‌ای - ضریب درگ ممکن است با عدد رینولدز Re، حتی تا مقادیر بسیار بالا (Re از مرتبه ۱۰۷) متفاوت باشد. برای یک جسم با نقاط جداسازی ثابت به خوبی تعریف شده، مانند یک دیسک دایره‌ای که صفحه آن در جهت جریان عادی است، ضریب پسا برای Re > 3500 ثابت است. علاوه بر این، ضریب پسا Cd، به‌طور کلی، تابعی از جهت‌گیری جریان نسبت به جسم است (به غیر از اجسام متقارن مانند یک کره).
درگ در سرعت‌های بالا > قدرت

با این فرض که سیال نسبت به سیستم مرجع فعلی مورد استفاده حرکت نمی‌کند، قدرت مورد نیاز برای غلبه بر کشش آیرودینامیکی به صورت زیر داده می‌شود:
P_{d}=\mathbf {F} _{d}\cdot \mathbf {v} ={\tfrac {1}{2}}\rho v^{3}AC_{d}
قدرت مورد نیاز برای راندن یک جسم از درون یک سیال با مکعب سرعت افزایش می‌یابد. خودرویی که در یک بزرگراه با سرعت ۸۰ کیلومتر در ساعت حرکت می‌کند، ممکن است برای غلبه بر کشش آیرودینامیک تنها به ۱۰ اسب بخار (۷٫۵ کیلووات) نیاز داشته باشد، اما همان خودرو با سرعت ۱۰۰ مایل در ساعت (۱۶۰ کیلومتر در ساعت) به ۸۰ اسب بخار (۶۰ کیلووات) نیاز دارد. با دو برابر شدن سرعت، درگ (نیرو) در هر فرمول چهار برابر می‌شود. اعمال ۴ برابر نیرو در یک فاصله ثابت، ۴ برابر بیشتر کار تولید می‌کند. با سرعت دو برابر کار (که منجر به جابجایی در یک فاصله ثابت می‌شود) دو برابر سریعتر انجام می‌شود. از آنجایی که توان، میزان انجام کار است، ۴ برابر کار انجام شده در نیمی از زمان نیاز به ۸ برابر توان دارد.
هنگامی که سیال نسبت به سیستم مرجع در حال حرکت است (مثلاً اتومبیلی که به سمت باد مخالف حرکت می‌کند) قدرت مورد نیاز برای غلبه بر کشش آیرودینامیکی توسط:
 P_{d}=\mathbf {F} _{d}\cdot \mathbf {v_{o}} ={\tfrac {1}{2}}C_{d}A\rho (v_{w}+v_{o})^{2}v_{o}
که  v_{w} سرعت باد و  v_{o} سرعت جسم (هر دو نسبت به زمین) است.
درگ در سرعت‌های بالا > سرعت یک جسم در حال سقوط

سرعت به عنوان تابعی از زمان برای جسمی که در یک محیط غیر متراکم سقوط می‌کند و با سرعت نسبی صفر v = ۰ در زمان t = ۰ آزاد می‌شود، تقریباً با تابعی شامل یک مماس هذلولی (tanh) داده می‌شود:
v(t)={\sqrt {\frac {2mg}{\rho AC_{d}}}}\tanh \left(t{\sqrt {\frac {g\rho C_{d}A}{2m}}}\right).\,
مماس هذلولی دارای مقدار حدی یک است، برای زمان t بزرگ. به عبارت دیگر، سرعت به‌طور مجانبی به حداکثر مقداری به نام سرعت نهایی vt نزدیک می‌شود:
v_{t}={\sqrt {\frac {2mg}{\rho AC_{d}}}}.\,
برای جسمی که با سرعت نسبی سقوط می‌کند و رها می‌شود v = vi در زمان t = ۰، با vi <vt، بر حسب تابع مماس هذلولی نیز تعریف می‌شود:
v(t)=v_{t}\tanh \left(t{\frac {g}{v_{t}}}+\operatorname {arctanh} \left({\frac {v_{i}}{v_{t}}}\right)\right).\,
برای vi > vt، تابع سرعت بر حسب تابع کاتانژانس هذلولی تعریف می‌شود:
v(t)=v_{t}\coth \left(t{\frac {g}{v_{t}}}+\coth ^{-1}\left({\frac {v_{i}}{v_{t}}}\right)\right).\,
کوتانژانت هذلولی نیز مقدار حدی یک دارد، برای زمان t زیاد. سرعت به‌طور مجانبی به سرعت پایانی vt میل می‌کند، دقیقاً از بالای vt.
برای vi = vt، سرعت ثابت است:
v(t)=v_{t}.
در واقع، این توابع با حل معادله دیفرانسیل زیر تعریف می‌شوند:
g-{\frac {\rho AC_{d}}{2m}}v^{2}={\frac {dv}{dt}}.\,
یا به‌طور کلی تر (جایی که F(v) نیروهایی هستند که فراتر از کشش بر جسم وارد می‌شوند):
{\frac {1}{m}}\sum F(v)-{\frac {\rho AC_{d}}{2m}}v^{2}={\frac {dv}{dt}}.\,
برای یک جسم سیب زمینی شکل با قطر متوسط d و چگالی ρobj، سرعت نهایی حدود
v_{t}={\sqrt {gd{\frac {\rho _{obj}}{\rho }}}}.\,
برای اجسام با چگالی آب مانند (قطرات باران، تگرگ، اشیاء زنده - پستانداران، پرندگان، حشرات، و غیره) که در هوا در نزدیکی سطح زمین در سطح دریا سقوط می‌کنند، سرعت نهایی تقریباً برابر است با
v_{t}=90{\sqrt {d}},\,
سرعت پایانی برای موجودات بزرگتر بالاتر است و بنابراین به‌طور بالقوه کشنده تر است. موجودی مانند موش که با سرعت نهایی خود سقوط می‌کند، احتمال بیشتری دارد که از برخورد با زمین جان سالم به در ببرد تا انسانی که با سرعت نهایی خود سقوط کند. حیوان کوچکی مانند جیرجیرک که با سرعت نهایی خود برخورد می‌کند احتمالاً آسیبی نمی‌بیند. این، همراه با نسبت نسبی سطح مقطع اندام به توده بدن (که معمولاً به عنوان قانون مکعب مربع نامیده می‌شود)، توضیح می‌دهد که چرا حیوانات بسیار کوچک می‌توانند از ارتفاع زیاد بیفتند و آسیبی به آنها نرسد.
آیرودینامیک

در آیرودینامیک، کشش آیرودینامیک (همچنین به عنوان مقاومت هوا شناخته می‌شود) نیروی کششی سیالی است که بر هر جسم جامد متحرکی در جهت جریان آزاد هوا عمل می‌کند. از دیدگاه بدن (رویکرد میدان نزدیک)، پسا ناشی از نیروهای ناشی از توزیع فشار بر روی سطح بدن است که نماد آن است.
Dpr, و نیروهای ناشی از اصطکاک پوست که در نتیجه ویسکوزیته است، نشان داده شده است Df روش دیگر، محاسبه شده از دیدگاه میدان جریان (رویکرد میدان دور)، نیروی پسا از سه پدیده طبیعی ناشی می‌شود: امواج ضربه، ورتکس و ویسکوزیته.
آیرودینامیک > بررسی اجمالی

توزیع فشاری که بر روی سطح بدن اعمال می‌شود، نیروهای عادی را بر بدن وارد می‌کند. این نیروها را می‌توان جمع کرد و جزء آن نیرویی که در پایین دست عمل می‌کند نیروی پسا را نشان می‌دهد. Dpr، به دلیل توزیع فشار بر روی بدن. ماهیت این نیروهای عادی اثرات موج ضربه، اثرات تولید سیستم گردابی و مکانیسم‌های چسبناک بیدار را ترکیب می‌کند. ویسکوزیته سیال تأثیر عمده ای بر درگ دارد. در غیاب ویسکوزیته، نیروهای فشاری که برای عقب‌انداختن خودرو عمل می‌کنند، توسط نیروی فشاری در عقب‌تر که خودرو را به سمت جلو هل می‌دهد، لغو می‌شود. این بازیابی فشار نامیده می‌شود و نتیجه این است که درگ صفر است؛ یعنی کاری که بدن بر روی جریان هوا انجام می‌دهد برگشت‌پذیر است و بازیابی می‌شود زیرا هیچ اثر اصطکاکی برای تبدیل انرژی جریان به گرما وجود ندارد. بازیابی فشار حتی در مورد جریان ویسکوز نیز عمل می‌کند. با این حال، ویسکوزیته منجر به کشش فشار می‌شود و جزء غالب درگ در مورد وسایل نقلیه با مناطق جریان مجزا است که در آن بازیابی فشار نسبتاً بی اثر است. نیروی کشش اصطکاک، که یک نیروی مماس بر روی سطح هواپیما است، به‌طور عمده به پیکربندی لایه مرزی و ویسکوزیته بستگی دارد. کشش اصطکاک خالص، Df، به عنوان پیش‌بینی پایین دست نیروهای ویسکوز بر روی سطح بدن محاسبه می‌شود. مجموع درگ اصطکاک و پسا فشار (شکل) کشش چسبناک نامیده می‌شود. این جزء درگ به دلیل ویسکوزیته است. در منظر ترمودینامیکی، اثرات چسبناک پدیده‌های برگشت‌ناپذیر را نشان می‌دهند و بنابراین، آنتروپی ایجاد می‌کنند. کشش ویسکوز محاسبه شده Dv از تغییرات آنتروپی برای پیش‌بینی دقیق نیروی پسا استفاده کنید. هنگامی که هواپیما بالابر ایجاد می‌کند، یکی دیگر از اجزای درگ ایجاد می‌شود. کشش القایی، نمادین Di، به دلیل تغییر در توزیع فشار به دلیل سیستم گردابی دنباله دار است که تولید آسانسور را همراهی می‌کند. یک دیدگاه جایگزین در مورد لیفت و درگ از در نظر گرفتن تغییر تکانه جریان هوا به دست می‌آید. بال جریان هوا را قطع می‌کند و جریان را مجبور می‌کند تا به سمت پایین حرکت کند. این منجر به یک نیروی برابر و مخالف به سمت بالا بر روی بال می‌شود که نیروی بالابر است. تغییر تکانه جریان هوا به سمت پایین منجر به کاهش تکانه عقب جریان می‌شود که نتیجه نیرویی است که به جلو بر جریان هوا وارد می‌شود و توسط بال به جریان هوا اعمال می‌شود. یک نیروی مساوی اما متضاد بر روی بال به سمت عقب اعمال می‌کند که نیروی پسا القایی است. یکی دیگر از اجزای درگ، یعنی کشش موج، Dw، ناشی از امواج ضربه ای در سرعت پرواز فراصوت و مافوق صوت است. امواج ضربه ای باعث ایجاد تغییراتی در لایه مرزی و توزیع فشار در سطح بدن می‌شود.
به‌طور خلاصه، سه راه برای دسته‌بندی درگ وجود دارد.
کشش فشار و کشش اصطکاک
کشیدن نمایه و کشیدن القایی
Vortex drag, wave drag و wake drag