stanford-oval/wikipedia huggingface dataset:
نظریه یادگیری آماری
مقدمه

اهداف یادگیری درک و پیش بینی است. یادگیری به دسته های زیادی تقسیم می شود، از جمله یادگیری نظارت‌شده، یادگیری خودران، یادگیری ماشین برخط و یادگیری تقویتی. از دیدگاه تئوری یادگیری آماری، یادگیری تحت نظارت به بهترین وجه قابل درک است. یادگیری تحت نظارت شامل یادگیری از مجموعه داده‌های آموزشی است. هر نقطه در آموزش یک جفت ورودی-خروجی است، جایی که ورودی به یک خروجی نگاشت می شود. مسئله یادگیری شامل استنباط تابعی است که بین ورودی و خروجی نگاشت می شود، به طوری که تابع آموخته شده بتواند برای پیش بینی خروجی از ورودی های آینده استفاده شود.
بسته به نوع خروجی، مسائل یادگیری تحت نظارت یا مسائل رگریسون یا مسائل طبقه‌بندی هستند. اگر خروجی یک محدوده پیوسته از مقادیر را بگیرد، مسئله رگرسیون است. مسائل طبقه بندی آنهایی هستند که خروجی آنها عنصری از مجموعه ای مجزا از برچسب ها خواهد بود. طبقه بندی برای کاربردهای یادگیری ماشین بسیار رایج است. به عنوان مثال، در تشخیص چهره، تصویری از چهره یک فرد ورودی است و برچسب خروجی نام آن شخص خواهد بود. ورودی با یک بردار چند بعدی بزرگ نشان داده می شود که عناصر آن پیکسل ها را در تصویر نشان می دهند.
پس از یادگیری یک تابع بر اساس داده های مجموعه آموزشی، آن تابع بر روی یک مجموعه آزمایشی از داده ها، داده هایی که در مجموعه آموزشی ظاهر نشده اند، اعتبارسنجی می شود.
تعریف صوری

X را فضای برداری همه ورودی‌های ممکن و  Y را فضای برداری همه خروجی‌های ممکن در نظر بگیرید. تئوری یادگیری آماری این دیدگاه را ارائه می‌دهد که توزیع احتمال ناشناخته‌ای در فضای  Z=X\times Y وجود دارد، یعنی یک  p(z)=p({\vec {x}},y) ناشناخته‌ای وجود دارد. مجموعه آموزشی از  n نمونه از این توزیع احتمال تشکیل شده است و علامت گذاری شده است.
هر  {\vec {x}}_{i} یک بردار ورودی از داده های آموزشی است و  y_{i} خروجی مربوط به آن است.
طبق این تعریف، مسئله استنتاج عبارت است از یافتن تابع  f:X\to Y به طوری که  f({\vec {x}})\sim y. بگذارید  {\mathcal {H}} فضایی از توابع  f:X\to Y باشد که فضای فرضیه نامیده می‌شود. فضای فرضیه فضای توابعی است که الگوریتم در آن جستجو می کند. بگذارید  V(f({\vec {x}}),y) تابع هزینه باشد، معیاری برای تفاوت بین مقدار پیش‌بینی‌شده  f({\vec {x}}) و مقدار واقعی  y. ریسک مورد انتظار تعریف شده است:
I[f]=\displaystyle \int _{X\times Y}V(f({\vec {x}}),y)\,p({\vec {x}},y)\,d{\vec {x}}\,dy
تابع هدف،آن تابع  fاست که برآورده میکند:
f=\inf _{h\in {\mathcal {H}}}I[h]
از آنجایی که توزیع احتمال  p({\vec {x}},y) ناشناخته است، باید یک معیار تقریبی برای ریسک مورد انتظار استفاده شود. این مقدار بر اساس مجموعه آموزشی، نمونه ای از این توزیع احتمال ناشناخته است. به آن ریسک تجربی می گویند:
I_{S}[f]={\frac {1}{n}}\displaystyle \sum _{i=1}^{n}V(f({\vec {x}}_{i}),y_{i})
الگوریتم یادگیری که تابع  f_{S} را انتخاب می‌کند که ریسک تجربی را به حداقل می‌رساند، حداقل‌سازی ریسک تجربی نامیده می‌شود.
تابع هزینه

انتخاب تابع هزینه یک عامل تعیین کننده بر روی تابع  f_{S} است که توسط الگوریتم یادگیری انتخاب خواهد شد. تابع هزینه همچنین بر نرخ همگرایی یک الگوریتم تأثیر می گذارد. مهم است که تابع هزینه, محدب باشد.
بسته به اینکه مشکل مربوط به رگرسیون یا طبقه بندی باشد، از توابع هزینه متفاوتی استفاده می شود.
تابع هزینه > رگریسون

متداول ترین تابع هزینه برای رگرسیون، تابع هزینه مربعات است (همچنین به عنوان نرم درجه دو شناخته می شود). این تابع هزینه آشنا در کمترین مربعات معمولی استفاده می شود. به این صورت:
هزینه قدر مطلق (همچنین به عنوان نرم درجه یک نیز شناخته می شود) گاهی اوقات استفاده می شود:
تابع هزینه > طبقه‌بندی

مقالهٔ اصلی: طبقه‌بندی آماری
به نوعی، تابع مشخصه0-1 طبیعی ترین تابع هزینه برای طبقه بندی است. اگر خروجی پیش بینی شده با خروجی واقعی یکسان باشد، مقدار 0 را می گیرد و اگر خروجی پیش بینی شده با خروجی واقعی متفاوت باشد، مقدار 1 را می گیرد. برای طبقه بندی دودویی با  Y=\{-1,1\}، این تابع برابر است با:
که در آن  \theta  تابع پله‌ای یکه است.
رابرت کینگسفورد

رابرت کینگسفورد (به انگلیسی: Robert Kingsford) بازیکن فوتبال زادهٔ ۰۱۸۴۹−۱۲−۲۳ ۲۳ دسامبر ۱۸۴۹ اهل کشور انگلستان بود که سابقهٔ بازی در تیم ملی فوتبال انگلستان را در کارنامهٔ خود دارد. وی در تاریخ ۰۱۸۷۴−۰۳−۰۷ ۷ مارس ۱۸۷۴ تنها بازی ملی خود را در مقابل تیم ملی فوتبال اسکاتلند انجام داد.
این بازیکن توانسته در این بازی ملی، ۱ گل به ثمر برساند.
سندباد و چشم ببر

| سندباد و چشم ببر | سندباد و چشم ببر |
| --- | --- |
Theatrical release poster: Theatrical release poster
کارگردان: سام وانامیکر
تهیه‌کننده: Charles H. Schneer Ray Harryhausen
نویسنده: Ray Harryhausen (story), Beverley Cross (screenplay)
بر پایه: Sinbad the Sailor from One Thousand and One Nights
بازیگران: Patrick Wayne Taryn Power Margaret Whiting Jane Seymour Patrick Troughton
موسیقی: Roy Budd
فیلم‌بردار: Ted Moore, B.S.C.
تدوین‌گر: Roy Watts
شرکت تولید: Andor Films
توزیع‌کننده: Columbia Pictures
تاریخ‌های انتشار:  ۱۲ اوت ۱۹۷۷ (۱۹۷۷-08-۱۲)  
مدت زمان: ۱۱۳ دقیقه
کشور: United Kingdom
زبان: انگلیسی 
هزینهٔ فیلم: $3.5 million or $3 million
فروش گیشه: $20 million
سندباد و چشم ببر (Sinbad and the Eye of the Tiger) فیلم فانتزی سال ۱۹۷۷ به کارگردانی سام وانامیکر است و دارای جلوه‌های استاپ‌موشن توسط ری هری‌هاوزن است. در این فیلم پاتریک وین، تارن پاور، مارگارت وایتینگ، جین سیمور و پاتریک تروتون ایفای نقش می‌کنند. این سومین و آخرین فیلم سندباد است که توسط کلمبیا پیکچرز منتشر شده است.
بازیگران

پاتریک وین در نقش سندباد
تارین پاور در نقش دایونی
مارگارت وایتینگ در نقش زنوبیا
جین سیمور در نقش فره
پاتریک تروتون در نقش ملانتیوس
کورت کریستین در نقش رفی
ندیم صوالحه در نقش حسن
دامین توماس در نقش قاسیم
برونو بارنابی در نقش بالسورا
برنارد کی در نقش زید
سالامی کوکر در نقش معروف
دیوید استن در نقش ابو سیر
پیتر مایو در نقش مینوتون
تولید

موفقیت چشمگیر سفر طلایی سندباد در گیشه باعث شد تا مدیران کلمبیا پیکچرز کار خود را بر روی یک تصویر متحرک سندباد سوم با دومین نسخه پخش نمایشی آغاز کنند. در این برنامه برخی از موجودات افسانه‌ای که از ویژگی‌های فیلم‌های قبلی بودند و از حیوانات ماقبل تاریخ قابل تشخیص‌تر بودند استفاده شد.
اشنر با سام واناماکر در فیلم اعدام کار کرده بود و او را به این دلیل استخدام کرده بود، زیرا «من کارگردان بازیگری را برای چشم ببر می‌خواستم، ببینم که آیا می‌توانیم ابعاد بیشتری از شخصیت‌های مقوایی متفاوتی داشته باشیم. سام نیازی به مدیریت هر یک از جنبه‌های فنی تصویری نداشت. او فقط مجبور بود به پرداخت دست مزد آن‌ها توجه کند. در پارامترهای کار فنی، او بخش‌های نمایشی را کارگردانی کرد. کار فنی توسط ری و من انجام شده است».
پیتر میهیو، هنرپیشه با قد بلند افسانه‌ای (۲٫۲۱ متر) در برخی از سکانس‌های اکشن زنده در نقش مونیتون اولین بازیگری بدون نقص را در این فیلم انجام داد، در حالی که پاتریک تروتون (که در فیلم جیسن و آرگونات‌ها ۱۹۶۳ به کارگردانی هری‌هوزن، فینئوس نابینا هارپی گرفتار را بازی کرده بود) ملانتیوس را بازی کرد. کورت کریستین که در فیلم سفر طلایی سندباد یکی از مردان سندباد را بازی می‌کرد، تغییر کرد و رافی پسر شرور زنوبیا را بازی کرد.
بازی پاتریک وین در ماه مه ۱۹۷۵ اعلام شد، زمانی که کلمبیا اعلام کرد کارگردان سام وانامیکر خواهد بود.
آلی‌فدرین

| آلی‌فدرین | آلی‌فدرین |
| --- | --- |
نام آیوپاک ارجح1-Cyclohexyl-3-{[(1R2S)-1-hydroxy-1-phenylpropan-2-yl]amino}propan-1-one: نام آیوپاک ارجح1-Cyclohexyl-3-{[(1R2S)-1-hydroxy-1-phenylpropan-2-yl]amino}propan-1-one
شناساگرها: شناساگرها
شماره ثبت سی‌ای‌اس: ۷۸۷۵۶-۶۱-۳ Y
پاب‌کم: ۵۱۷۱۹
کم‌اسپایدر: ۴۶۸۰۸
UNII: K2PM66M0VQ Y
ChEMBL: CHEMBL۲۱۰۴۰۲۳
جی‌مول-تصاویر سه بعدی: Image 1
 SMILES C[C@@H]([C@@H](C1=CC=CC=C1)O)NCCC(=O)C2CCCCC2 :  SMILES C[C@@H]([C@@H](C1=CC=CC=C1)O)NCCC(=O)C2CCCCC2 
 InChI InChI=1S/C18H27NO2/c1-14(18(21)16-10-6-3-7-11-16)19-13-12-17(20)15-8-4-2-5-9-15/h3,6-7,10-11,14-15,18-19,21H,2,4-5,8-9,12-13H2,1H3/t14-,18-/m0/s1 Key: UEELVIXXTBPOCF-KSSFIOAISA-NInChI=1/C18H27NO2/c1-14(18(21)16-10-6-3-7-11-16)19-13-12-17(20)15-8-4-2-5-9-15/h3,6-7,10-11,14-15,18-19,21H,2,4-5,8-9,12-13H2,1H3/t14-,18-/m0/s1 Key: UEELVIXXTBPOCF-KSSFIOAIBT :  InChI InChI=1S/C18H27NO2/c1-14(18(21)16-10-6-3-7-11-16)19-13-12-17(20)15-8-4-2-5-9-15/h3,6-7,10-11,14-15,18-19,21H,2,4-5,8-9,12-13H2,1H3/t14-,18-/m0/s1 Key: UEELVIXXTBPOCF-KSSFIOAISA-NInChI=1/C18H27NO2/c1-14(18(21)16-10-6-3-7-11-16)19-13-12-17(20)15-8-4-2-5-9-15/h3,6-7,10-11,14-15,18-19,21H,2,4-5,8-9,12-13H2,1H3/t14-,18-/m0/s1 Key: UEELVIXXTBPOCF-KSSFIOAIBT 
خصوصیات: خصوصیات
فرمول مولکولی: C18H27NO۲
جرم مولی: ۲۸۹٫۴۱ g mol−1
به استثنای جایی که اشاره شده‌است در غیر این صورت، داده‌ها برای مواد به وضعیت استانداردشان داده شده‌اند (در 25 °C (۷۷ °F)، ۱۰۰ kPa): به استثنای جایی که اشاره شده‌است در غیر این صورت، داده‌ها برای مواد به وضعیت استانداردشان داده شده‌اند (در 25 °C (۷۷ °F)، ۱۰۰ kPa)
Infobox references: Infobox references
:   
آلی‌فدرین (انگلیسی: Alifedrine) یک آگونیست بتا آدرنرژیک نسبی است.
تک‌جنس‌گرایی

romantic or sexual attraction to members of one sex or gender only
یک‌جنس‌گرایی (به انگلیسی: Monosexuality) احساس عاشقانه یا میل جنسی به اعضای یک جنس یا جنسیت است. یک فرد یک‌جنس‌گرا ممکن است خود را دگرجنس‌گرا یا همجنس‌گرا معرفی کند. یک‌جنس‌گرایی در مباحث مربوط به گرایش جنسی، معمولاً در مقابل دوجنس‌گرایی، همه‌جنس‌گرایی، بی‌جنس‌گرایی و دیگر گرایش‌های به بیش از یک‌جنس، به کار می‌رود. کسانی که این اصطلاح به آن‌ها گفته می‌شود، مخصوصاً اشخاص هم‌جنس‌گرا، گاهی این اصطلاح را توهین‌آمیز می‌خوانند.
نوما

| نوما | نوما |
| --- | --- |
Neighborhood of Washington, D.C.: Neighborhood of Washington, D.C.
نمایی از خیابان‌های نوما: نمایی از خیابان‌های نوما
کشور: ایالات متحده آمریکا
منطقه: واشینگتن، دی.سی.
وبگاه: https://www.nomabid.org
نوما (به انگلیسی: NoMa) یک منطقهٔ مسکونی در ایالات متحده آمریکا است که در واشینگتن، دی.سی. واقع شده‌است.
سنگ‌چشم‌باسترک باور

| سنگ‌چشم‌باسترک باور | سنگ‌چشم‌باسترک باور |
| --- | --- |
سنگ‌چشم‌باسترک باور، Colluricincla boweri: سنگ‌چشم‌باسترک باور، Colluricincla boweri
وضعیت حفاظت: وضعیت حفاظت
 کمترین نگرانی  (IUCN 3.1):  کمترین نگرانی  (IUCN 3.1)
رده‌بندی علمی: رده‌بندی علمی
فرمانرو:: جانوران
شاخه:: طنابداران
رده:: پرندگان
راسته:: گنجشک‌سانان
گونه:: C. boweri
نام دوبخشی: نام دوبخشی
Colluricincla boweri : Colluricincla boweri 
سنگ‌چشم‌باسترک باور(نام علمی: Colluricincla boweri) نام یک گونه از سرده سنگ‌چشم‌باسترک است.
ژانگ یونسونگ

| ژانگ یونسونگ | ژانگ یونسونگ |
| --- | --- |
زادهٔ: ۲۰ مارس ۱۹۷۷ پکن
ملیت: چین
ژانگ یونسونگ (انگلیسی: Zhang Yunsong؛ زادهٔ ۲۰ مارس ۱۹۷۷) بازیکن بسکتبال اهل چین بود.
از باشگاه‌هایی که در آن بازی کرده‌است می‌توان به باشگاه بسکتبال بایی راکتس اشاره کرد.
سیارک ۱۲۰۱۴۱

| کشف | کشف |
| --- | --- |
تاریخ کشف: آوریل ۷, ۲۰۰۳
ویژگی‌های مداری: ویژگی‌های مداری
مبدأ مه ۱۴, ۲۰۰۸: مبدأ مه ۱۴, ۲۰۰۸
اوج: ۳.۰۷۷۰۱۸۷
حضیض: ۲.۴۶۲۶۴۴۱
خروج از مرکز مداری: ۰.۱۱۰۹۰۴۷
تناوب مداری: ۱۶۸۳.۷۵۳۲۵۴۴
آنومالی متوسط: ۴.۴۸۱۲۹
انحراف: ۴.۶۵۰۷۸
 :  
سیارک ۱۲۰۱۴۱ (به انگلیسی: 120141 Lucaslara، نامگذاری:2003GO21) صد و بیست هزار و صد و چهل و یکمین سیارک کشف شده‌است که در ۷ آوریل ۲۰۰۳ کشف شد.
سنگ‌چشم‌باسترک دودی

| سنگ‌چشم‌باسترک دودی> وضعیت حفاظت | سنگ‌چشم‌باسترک دودی> وضعیت حفاظت |
| --- | --- |
 کمترین نگرانی  (IUCN 3.1):  کمترین نگرانی  (IUCN 3.1)
رده‌بندی علمی: رده‌بندی علمی
فرمانرو:: جانوران
شاخه:: طنابداران
رده:: پرندگان
راسته:: گنجشک‌سانان
گونه:: C. umbrina
نام دوبخشی: نام دوبخشی
Colluricincla umbrina : Colluricincla umbrina 
سنگ‌چشم‌باسترک دودی (نام علمی: Colluricincla umbrina) نام یک گونه از سرده سنگ‌چشم‌باسترک است.
فابیو بالا

| اطلاعات شخصی | اطلاعات شخصی | اطلاعات شخصی | اطلاعات شخصی |
| --- | --- | --- | --- |
نام کامل:  Fábio Pereira de Oliveira
زادروز:  ۳۰ سپتامبر ۱۹۸۱ ‏(۴۲ سال)
زادگاه:  مانائوس، برزیل
قد:  5 ft 6 in (1.72 m)
پست:  مهاجم (فوتبال)
اطلاعات باشگاهی: اطلاعات باشگاهی
باشگاه کنونی:  Morrinhos
باشگاه‌های حرفه‌ای*: باشگاه‌های حرفه‌ای*
| سال‌ها |  باشگاه‌ها |  بازی† |  (گل)† |
| ۲۰۰۱-۲۰۰۵ |  فلومیننزه |  ۱۷ |  (2) |
| ۲۰۰۵ |  ← گرمیو (قرضی) |  ۹ |  (۱) |
| ۲۰۰۶-۲۰۰۷ |  Avaí |  ۲۵ |  (۴) |
| ۲۰۰۷-۲۰۰۸ |  فلومیننزه |   |   |
| ۲۰۰۸ |  Democrata |   |   |
| ۲۰۰۸ |  Sampaio Corrêa |   |   |
| ۲۰۰۹ |  Volta Redonda |   |   |
| ۲۰۰۹-۲۰۱۰ |  América Mineiro |  ۹ |  (۱) |
| ۲۰۱۱- |  Morrinhos |   |   |
 تعداد بازی‌ها و گل‌ها فقط مربوط به بازی‌های لیگ داخلی است و آمار به روز شده در تاریخ 28 November 2008. :  تعداد بازی‌ها و گل‌ها فقط مربوط به بازی‌های لیگ داخلی است و آمار به روز شده در تاریخ 28 November 2008. 
فابیو بالا (به پرتغالی: Fábio Pereira de Oliveira) مهاجم اهل برزیل است که در شهر مانائوس و در تاریخ ۳۰ سپتامبر ۱۹۸۱ به دنیا آمده‌است.
فابیو بالا در تیم‌های فوتبال Fluminense سابقهٔ حضور دارد.
سوراخکاری با لیزر

سوراخکاری با لیزر فرایند ایجاد سوراخ است که به آن سوراخهای "popped" یا سوراخ "کوبه ای" گفته می‌شود که با فشار مکرر انرژی لیزر متمرکز بر روی یک ماده ایجاد می‌شود. قطر این سوراخ‌ها می‌تواند به اندازه ۰٫۰۰۲ "(~ ۵۰ میکرومتر) باشد. در صورت نیاز به سوراخ‌های بزرگتر، لیزر به دور محیط سوراخ "popped" منتقل می‌شود تا قطر مورد نظر ایجاد شود. این روش "trepanning" نامیده می‌شود.
Laser beam melting
کاربردها

سوراخکاری با لیزر یکی از معدود روش‌های ایجاد سوراخ‌های نسبت عمق به قطر زیاد است (نسبت عمق به قطر سوراخ از ده به بالا است)
این سوراخ‌ها در بسیاری از دستگاه‌ها کاربرد دارد مانند سیستم خنک‌کننده روغن در بلوک‌های موتور و سوراخ‌های خنک‌کننده موتور توربین هوا، اجزای همجوشی لیزر و صفحات چاپی میکرو بردها.
تولیدکنندگان موتور توربین برای پیشرانه هواپیما و برای تولید نیرو از بهره‌وری لیزر برای حفاری سوراخ‌های استوانه ای کوچک (قطر ۰٫۳–۱ میلی‌متر عادی) زاویه ۱۵–۹۰ درجه نسبت به سطح در چدن، ورق فلز و قطعات ماشینکاری شده بهره‌مند شده‌اند. توانایی آنها در ایجاد سوراخ در زاویه‌های کم نسبت به سطح با نرخ بین ۰٫۳ تا ۳ سوراخ در ثانیه امکان ایجاد طرح‌های جدید با استفاده از سوراخ‌های film-cooling برای بهبود بهره‌وری سوخت، کاهش سر و صدا و انتشار NOx و CO کمتر را فراهم کرده‌است.
پیشرفت‌های روزافزون در فرایند لیزر و فناوری‌های کنترل منجر به افزایش قابل توجهی در تعداد سوراخ‌های خنک‌کننده مورد استفاده در موتورهای توربین شده‌است. اساس این پیشرفت و افزایش استفاده از سوراخ‌های سوراخ شده به وسیله لیزر را در درک رابطه بین پارامترهای فرایند و کیفیت سوراخ و سرعت حفاری است.
تئوری

در زیر خلاصه ای از بینش‌های فنی در مورد روند سوراخکاری لیزری و رابطه بین پارامترهای فرایند و کیفیت سوراخ و سرعت حفاری آورده شده‌است.
تئوری > آثار فیزیکی

سوراخ‌های استوانه ای لیزری عموماً از طریق ذوب و تبخیر (همچنین "کند و سوز" ") مواد قطعه کار از طریق جذب انرژی از یک پرتوی لیزر متمرکز اتفاق می‌افتد.
انرژی مورد نیاز برای از بین بردن مواد با ذوب شدن حدود ۲۵٪ از انرژی مورد نیاز برای بخار شدن همان حجم است، بنابراین فرایندی که مواد را با ذوب از بین می‌برد اغلب مورد پسند قرار می‌گیرد.
اینکه آیا ذوب یا بخار شدن در یک فرایند حفاری لیزر بیشتر مورد استفاده قرار می‌گیرد، به عوامل زیادی بستگی دارد، که مدت زمان پالس و انرژی لیزر نقش مهمی دارند. طور کلی، هنگامی که از لیزر Q: switched Nd:YAG (مدل لیزر) استفاده می‌شود، غالباً برای کند و سوز استفاده می‌شود. از طرف دیگر، حذف مذاب، روشی است که از طریق ذوب شدن مواد قطعه یک سوراخ ایجاد می‌کند، غالباً هنگامی که از لیزر Nd:YAG تابش می‌شود اتفاق می‌افتد. لیزر Q-switched Nd:YAG به‌طور معمول دارای مدت زمان پالس به مدت نانو ثانیه است، پیک قدرت به اندازه ده تا صدها مگاوات بر سانتی‌متر مربع و میزان حذف مواد چند میکرومتر در هر پالس است. تابش یک لامپ فلش لیزری Nd:YAG به‌طور معمول دارای مدت زمان پالس به قدر صدها میکرو ثانیه تا یک میلی ثانیه است، حداکثر توان با توجه به مقدار لازم مگاوات بر سانتی‌متر مربع و میزان حذف مواد ده تا صدها میکرومتر در هر پالس است. برای فرایندهای ماشینکاری توسط هر لیزر، کند و سوز و جذف مذاب به‌طور معمول با هم استفاده می‌شوند.
حذف مذاب نتیجه تجمع سریع فشار گاز (نیروی recoil) در یک سوراخ ایجاد شده و در اثر تبخیر ایجاد می‌شود. برای اینکه حذف مذاب اتفاق بیفتد، باید یک لایه مذاب تشکیل شود و گرادیان‌های فشار وارد بر سطح به دلیل تبخیر باید به اندازه کافی بزرگ باشند تا بر نیروهای کششی سطح غلبه کرده و مواد مذاب را از سوراخ خارج کنند.
فرایند حذف مذاب نتایج خوب و هم بد دارد. حذف مذاب خوب ویژگی‌هایی با تعریف عالی دیواره و منطقه کوچک تحت تأثیر گرما ایجاد می‌کند در حالی که حذف مذاب بد، مانند مورد استفاده در حفاری ضربه ای و trepanning، مواد را به سرعت از بین می‌برد.
نیروی recoil در پیک گرما دارای علمکرد قوی است. مقدار Tcr(پیک دما) که نیروهای recoilو تنش سطحی در آن برابر هستند، دمای بحرانی برای حذف مذاب است. به عنوان مثال، حذف مذاب از تیتانیوم می‌تواند زمانی اتفاق بیفتد که درجه حرارت در مرکز سوراخ بیش از ۳۷۸۰ کلوین باشد.
در اوایل کار(Körner, et al. , 1996)، مقدار مواد حذف شده به وسیله حذف مذاب افزایش یافت. در کارهای اخیر(Voisey, et al. , 2000) نشان می‌دهد که با افزایش بیشتر انرژی لیزر، کسری از مواد حذف شده توسط حذف مذاب، که به آن کسر تخلیه مذاب (MEF) گفته می‌شود، کاهش می‌یابد. افزایش اولیه در حذف مذاب در افزایش قدرت پرتو به‌طور آزمایشی به افزایش فشار و فشار گرادیان تولید شده در سوراخ با بخار داده می‌شود. روش حذف مذاب با افزایش قدرت لیزر افزایش یافت که باعث ایجاد بخار بیشتر و افزایش گرادیان فشار می‌شود.
اگر ذوب به صورت قطرات ریز خارج شود، می‌توان به کیفیت کار بهتری رسید. به‌طور کلی، اندازه قطرات مذاب با افزایش شدت پالس کاهش می‌یابد. این به دلیل افزایش سرعت تبخیر و در نتیجه یک لایه ذوب نازک‌تر است. برای مدت زمان پالس بیشتر، کل انرژی ورودی بیشتر به تشکیل یک لایه ذوب ضخیم‌تر کمک می‌کند و منجر به حذف مذاب با قطرات بزرگتر می‌شود.
تئوری > مدل‌های اخیر

Chanوmazumder (سال۱۹۸۷) یک مدل حالت پایدار یک بعدی را برای در نظر گرفتن حذف مذاب ایجاد کردند اما فرض یک بعدی برای سوراخکاری سوراخ نسبت بالا مناسب نیست و فرایند حفاری انتقالی است. روش دقیق تری برای حذف مذاب توسط Ganesh, et al. (1997) ارائه شده‌است. (۱۹۹۷)، که یک مدل کلی انتقالی دو بعدی برای ترکیب جامد، مایع، دما و فشار در حین حفاری لیزر است، اما از نظر محاسباتی بسیار سخت است.
Yao, et al. (2001) یک مدل انتقالی دو بعدی ایجاد کردند، که در آن یک لایه نادسن در قسمت بخار-ذوب در نظر گرفته می‌شود، و این مدل برای کند و سوز با لیزر پالس کوتاه و پیک قدرت بالا مناسب است.
تئوری > مدل‌های اخیر > جذب انرژی لیزر و مرز ذوب-بخار

در جلوی بخار مذاب، شرایط مرزی استفان به‌طور معمول برای توصیف جذب انرژی لیزر اعمال می‌شود (Kar and Mazumda، ۱۹۹۰؛ Yao, et al. ، ۲۰۰۱).
موقعی که  I_{abs}=I(t)^{-\beta z} که شدت لیزر جذب شده‌است،β ضریب جذب لیزر است که بستگی به طول موج لیزر و ماده مورد نظر دارد، و I(t) شدت لیزر ورودی زمانی شامل عرض پالس، نرخ تکرار و شکل پالس را توصیف می‌کند. k رسانایی گرما است ،T دما، z و r فاصله در امتداد محوری و شعاعی است، p چگالی، vسرعت، Lv گرمای نهان تبخیر است. علامت‌های l , v و i به ترتیب فاز بخار، فاز مایع و فاز مایع-بخار را نشان می‌دهند.
اگر شدت لیزر زیاد و مدت پالس کوتاه باشد، لایه به اصطلاح نادسن در مرز بخار-مذاب وجود دارد که متغیرهای حالت در آن لایه به‌طور ناپیوسته تغییر می‌کنند. با در نظر گرفتن ناپیوستگی در لایه نادسن،Yao, et al.(2001)، توزیع سرعت فرورفتگی سطح Vv را در امتداد جهت شعاعی در زمانهای مختلف شبیه‌سازی کرد، که نشان می‌دهد سرعت کند و سوز مواد در لایه نادسن به‌طور قابل توجهی تغییر می‌کند.
تئوری > مدل‌های اخیر > حذف مذاب

پس از به دست آوردن فشار بخار pv، می‌توان جریان لایه ذوب و حذف مذاب را با استفاده از معادلات هیدرودینامیکی مدل‌سازی کرد (Ganesh et al. ,1997). حذف مذاب هنگامی اتفاق می‌افتد که فشار بخار بر روی سطح آزاد مایع وارد شود و این امر مذاب را در جهت شعاعی دور کند. برای دستیابی به دفع ذوب خوب، الگوی جریان مذاب باید بسیار دقیق پیش‌بینی شود، خصوصاً سرعت جریان مذاب در لبه سوراخ؛ بنابراین، یک مدل انتقالی متقارن محور دو بعدی و بر این اساس معادلات حرکت و پیوستگی استفاده می‌شود.
مدل گانش برای حذف مذاب کامل است و می‌تواند برای مراحل مختلف فرایند حفاری سوراخ استفاده شود. با این حال، محاسبه بسیار وقت گیر است وSolana, et al. (2001), یک مدل ساده وابسته به زمان ارائه داده‌است که فرض می‌کند سرعت حذف مذاب فقط در امتداد دیواره سوراخ است و می‌تواند با حداقل تلاش محاسباتی نتیجه دهد.
در نتیجه گرادیان فشار در امتداد دیواره‌های عمودی، مایع با سرعت u به سمت بالا حرکت خواهد کرد، که به نوبه خود با اختلاف بین فشار کند و سوز و تنش سطحی تقسیم بر عمق نفوذ x داده می‌شود.
با فرض اینکه مرز حفاری با سرعت ثابت در حال حرکت است، معادله خطی زیر حرکت مایع روی دیواره عمودی تقریب مناسبی برای مدل‌سازی اخراج مذاب پس از مرحله اولیه حفاری است.
p چگالی ذوب است، μ ویسکوزیته مایع است، P(t)=(ΔP(t)/x(t)) گرادیان فشار در طول لایه مایع است، ΔP(t) تفاوت بین فشار بخارPv و تنش سطح  2\sigma  \over {\bar {\delta }}.
اثر هندسه پالس

Roos (1980) نشان داد که ۲۰۰ میکروثانیه لیزر همانند قطاری متشکل از پالس‌های ۵ میکروثانیه نتایج بهتری نسبت به یک پالس ۲۰۰ میکروثانیه ای دارد. Anisimov, et al. (1984) کشف کردند که بهره‌وری از این فرایند با تسریع ذوب در حین پالس بهبود پالس بهبود میابد.
Grad and Mozina (1998) اثر هندسه پالس را بیشتر نمایان کردند. یک spike 12ns ابتدا، وسط و انتهای پالس ۵ میلی ثانیه اضافه کرد. هنگامی که spike 12ns به ابتدای پالس طولانی لیزر اضافه شد، جایی که هیچ ذوب تولید نشده بود، هیچ تأثیر قابل توجهی در حذف مشاهده نشد. از طرف دیگر، وقتی spike در وسط و انتهای پالس طولانی اضافه شد، بهبود کارایی حفاری به ترتیب ۸۰ و ۹۰ درصد بود. اثر شکل‌گیری بین پالس نیز بررسی شده‌است.Low وLi (2001) نشان دادند که یک قطار پالس دار با اندازه خطی افزایش یافته تأثیر بسزایی در روند حذف دارند.
Forsman, et al. (2007) نشان داد که یک جریان دو پالس باعث افزایش نرخ حفاری و برش با سوراخ‌های قابل توجهی تمیز می‌شود.
مزایا و معایب > مزایا

تماس نداشتن با قطعه کار.
امکان استفاده از حفاری لیزر برای ایجاد سوراخ در مکانهای سخت از لحاظ دسترسی (به عنوان مثال، در انژکتورهای سوخت)، از طریق استفاده از لیزرهای کوچک.
عدم نیاز به خنک‌کننده.
شرایط خوب برای اتوماسیون فرایند.
انعطاف‌پذیری فناوری.
امکان ایجاد سوراخ‌هایی با حداقل قطر (تقریباً ۴۰ میکرومتر)، که تحت حفاری مکانیکی سنتی تولید آن بسیار سخت است.
مزایا و معایب > معایب

قیمت بالاتر نسبت به فرایند حفاری سنتی.
مصرف انرژی قابل توجه نسبت به حفاری سنتی و بازده کم.
نتیجه‌گیری

تولیدکنندگان برای درک و کنترل بهتر روند حفاری لیزر از نتایج مدل‌سازی فرایند و روش‌های آزمایشی استفاده می‌کنند.نتیجه فرایندهای با کیفیت بالاتر و تولیدی تر است که به نوبه خود منجر به محصولات نهایی بهتری مانند هواپیماهای با مصرف سوخت بیشتر و تمیزتر و موتورهای توربینی تولید نیرو می‌شود.
نمونه سوراخ‌های ایجاد شده به وسیله لیزر
آنتانامبائو ماهاتسارا

| آنتانامبائو ماهاتسارا | آنتانامبائو ماهاتسارا |
| --- | --- |
small waterfall at Antanambao Mahatsara: small waterfall at Antanambao Mahatsara
آنتانامبائو ماهاتساراLocation in Madagascar: آنتانامبائو ماهاتساراLocation in Madagascar
مختصات: ۱۹°۱۹′۰۰″ جنوبی ۴۸°۴۷′۰۰″ شرقی﻿ / ﻿۱۹٫۳۱۶۶۷°جنوبی ۴۸٫۷۸۳۳۳°شرقی﻿ / -19.31667; 48.78333: مختصات: ۱۹°۱۹′۰۰″ جنوبی ۴۸°۴۷′۰۰″ شرقی﻿ / ﻿۱۹٫۳۱۶۶۷°جنوبی ۴۸٫۷۸۳۳۳°شرقی﻿ / -19.31667; 48.78333
کشور:  ماداگاسکار
فهرست منطقه‌های ماداگاسکار: آتسینانانا
بخش‌های ماداگاسکار: واتومندری
حکومت: حکومت
 • شهردار: Fidèle Manantsara
جمعیت (۲۰۱۹)3rd census ۲۰۱۹: جمعیت (۲۰۱۹)3rd census ۲۰۱۹
 • کل: ۱۶۴۸۲
منطقهٔ زمانی: یوتی‌سی ۳ (زمان شرق آفریقا)
postal code: ۵۱۷
آنتانامبائو ماهاتسارا (به لاتین: Antanambao Mahatsara) یک منطقهٔ مسکونی در ماداگاسکار است که در واتومندری واقع شده‌است. آنتانامبائو ماهاتسارا ۱۶٬۴۸۲ نفر جمعیت دارد.
تیفون مولاو

| Very strong typhoon (JMA scale) | Very strong typhoon (JMA scale) |
| --- | --- |
چرخند حاره‌ای رده‌ی 3 typhoon (SSHWS): چرخند حاره‌ای رده‌ی 3 typhoon (SSHWS)
شدت موج توفان مولاو در ۲۷ اکتبر: شدت موج توفان مولاو در ۲۷ اکتبر
شکل‌گرفته: ۲۳ اکتبر ۲۰۲۰
پراکنده‌شده: فعال
 :  
شدیدترین بادها: ۱۰-دقیقه پایدار ماند:  155 km/h (100 mph)  ۱-دقیقه پایدار ماند:  205 km/h (125 mph)  
کمترین فشار: ۹۵۰ hPa (mbar)؛‏ ۲۸٫۰۵ inHg
 :  
تلفات: ۴۱ کشته، ۸۱ مفقود
آسیب: ۶۹۷۳۰۰۰۰ 
نواحی تحت تأثیر قرار گرفته: فیلیپین، جزایر اسپراتلی، ویتنام، لائوس، کامبوج، تایلند، مالزی
توفان ۲۰۲۰ مولاو (انگلیسی: Typhoon Molave) که در فیلیپین به توفان کوئینتا موسوم است، یک طوفان گرمسیری قدرتمند است که ابتدا فیلیپین و بعد ویتنام را درمی‌نوردد، این قوی‌ترین توفان بعد از توفان دامری در ۲۰۱۷ به‌شمار می‌رود. به عبارتی هجدهمین توفان گرمسیری و هشتمین توفان اقیانوس آرام در این فصل از ۲۰۲۰ به‌شمار می‌رود، توفان مولاو از یک توفند گرمسیری نشات گرفته‌است که در ۲۳ اکتبر از شرق پالائو شکل گرفت. سپس در ساعت ۱۵:۰۰ روز بعد سمت شمال غربی پالائو را درنوردیده و به طوفان گرمسیری مولاو تبدیل شد. این توفان اندکی قبل از رسیدن به جزایر سن میگوئل در آلبای، مالینائو، سان آندرس، تورجوس و پولا و مولاو در ۲۵ اکتبر به سمت غرب در حرکت بود.
رانش زمین در مناطقی از استان کوانگ تاکنون ۴۱ کشته برجای گذاشت و ۸۱ نفر ناپدید شده‌اند.
سوسامیر

| سوسامیر | سوسامیر |
| --- | --- |
نام محلی: خطای {{نام بومی}}: یک برچسب زبان IETF باید در پارامتر {{{1}}} وارد شود (راهنما)
مکان: مکان
کشور: قرقیزستان
منطقه: استان چوی
منطقه: شهرستان یای‌ایل
ویژگی‌های ظاهری: ویژگی‌های ظاهری
دهانه: کوک‌اومرن
 • مختصات: ۴۲°۰۷′۲۱″ شمالی ۷۴°۰۳′۴۳″ شرقی﻿ / ﻿۴۲٫۱۲۲۵۰°شمالی ۷۴٫۰۶۱۹۴°شرقی﻿ / 42.12250; 74.06194
 • ارتفاع: ۲٬۰۳۰ متر (۶٬۶۶۰ فوت)
طول: ۹۰ کیلومتر (۵۶ مایل)
اندازهٔ حوضه: ۲٬۴۱۰ کیلومتر مربع (۹۳۰ مایل مربع)
ویژگی‌های حوضه: ویژگی‌های حوضه
توالی: کوک‌اومرن→ رود نارین→ سیردریا→ دریای آرال شمالی
سوسامیر (به لاتین: Suusamyr) یک رود در قرقیزستان است که در استان نارین واقع شده‌است.
سیارک ۱۲۰۰۴۰

| کشف | کشف |
| --- | --- |
تاریخ کشف: ژانویه ۲۴, ۲۰۰۳
ویژگی‌های مداری: ویژگی‌های مداری
مبدأ مه ۱۴, ۲۰۰۸: مبدأ مه ۱۴, ۲۰۰۸
اوج: ۳.۰۸۲۵۵۷۶
حضیض: ۲.۰۴۳۰۳۳۰
خروج از مرکز مداری: ۰.۲۰۲۸۱۰۷
تناوب مداری: ۱۴۹۸.۵۴۳۳۵۳۴
آنومالی متوسط: ۴.۱۰۷۵۹
انحراف: ۵.۶۰۸۰۹
 :  
سیارک ۱۲۰۰۴۰ (به انگلیسی: 120040 Pagliarini، نامگذاری:2003BF5) صد و بیست هزار و چهلمین سیارک کشف شده‌است که در ۲۴ ژانویه ۲۰۰۳ کشف شد.