stanford-oval/wikipedia huggingface dataset:
ناحیه پیرس، شهرستان دیکلب، ایلینوی

| ناحیه پیرس، شهرستان دیکلب، ایلینوی | ناحیه پیرس، شهرستان دیکلب، ایلینوی |
| --- | --- |
Township: Township
موقعیت ناحیه پیرس، شهرستان دیکلب، ایلینوی در نقشه: موقعیت ناحیه پیرس، شهرستان دیکلب، ایلینوی در نقشه
DeKalb County's location in Illinois: DeKalb County's location in Illinois
مختصات: ۴۱°۵۰′۵۴″ شمالی ۸۸°۳۹′۲۹″ غربی﻿ / ﻿۴۱٫۸۴۸۳۳°شمالی ۸۸٫۶۵۸۰۶°غربی﻿ / 41.84833; -88.65806: مختصات: ۴۱°۵۰′۵۴″ شمالی ۸۸°۳۹′۲۹″ غربی﻿ / ﻿۴۱٫۸۴۸۳۳°شمالی ۸۸٫۶۵۸۰۶°غربی﻿ / 41.84833; -88.65806
کشور:  ایالات متحده آمریکا
ایالت:  ایلینوی
ایلینوی: شهرستان دیکلب، ایلینوی
تأسیس‌شده: Prior to 1853
مساحت: مساحت
 • کل: ۳۵٫۱۱ مایل مربع (۹۰٫۹ کیلومتر مربع)
 • خشکی: ۳۵٫۰۳ مایل مربع (۹۰٫۷ کیلومتر مربع)
 • آب: ۰٫۰۹ مایل مربع (۰٫۲ کیلومتر مربع)  ۰٫۲۶٪
ارتفاع: ۸۰۴ فوت (۲۴۵ متر)
جمعیت (۲۰۱۰): جمعیت (۲۰۱۰)
 • برآورد (۲۰۱۶): ۴۵۵
 • تراکم: ۱۳/مایل مربع (۵/کیلومتر مربع)
منطقهٔ زمانی: یوتی‌سی -۶ (CST)
 • تابستانی (DST): یوتی‌سی -۵ (CDT)
ZIP codes: ۶۰۱۱۵, ۶۰۱۱۹, ۶۰۱۵۱, ۶۰۵۲۰
استاندارد پردازش اطلاعات فدرال: ۱۷-۰۳۷-۵۹۶۷۶
ناحیه پیرس (به انگلیسی: Pierce Township) یک منطقهٔ مسکونی در ایالات متحده آمریکا است که در شهرستان دیکلب واقع شده‌است. ناحیه پیرس ۲۴۵ متر بالاتر از سطح دریا واقع شده‌است.
مونچین تریانا

| 0 | 1 | 2 | 3 |
| --- | --- | --- | --- |
 :  
اطلاعات شخصی: اطلاعات شخصی
زادروز:  ۲۸ ژوئن ۱۹۰۲
زادگاه:  فوئنترابیا
تاریخ مرگ:  ۱۰ اوت ۱۹۳۶ (۳۴ سال)
تیم ملی: تیم ملی
| سال‌ها |  تیم |  بازی‌ها† |  (گل‌ها)† |
| ۱۹۲۹ |  تیم ملی فوتبال اسپانیا |  ۱ |  (۰) |
مونچین تریانا (انگلیسی: Monchín Triana; ۲۸ ژوئن ۱۹۰۲ – ۱۰ اوت ۱۹۳۶) بازیکن فوتبال اهل اسپانیا بود.
از باشگاه‌هایی که در آن بازی کرده‌است می‌توان به باشگاه فوتبال اتلتیکو مادرید و باشگاه فوتبال رئال مادرید اشاره کرد.
وی همچنین در تیم ملی فوتبال اسپانیا بازی کرده‌است.
پری داینامیک

تئوری پری‌داینامیک(به انگلیسی: Peridynamics) به عنوان زیر مجموعه علم مکانیک محیط‌های پیوسته (به انگلیسی: Continuum Mechanics) غیرموضعی، روشی است که در آن برای محاسبهٔ تنش به‌جای استفاده از مشتقات میدان جابجایی مستقیماً از میدان جابجایی استفاده می‌شود. برای این منظور هر جسم پیوسته در این تئوری به‌صورت گسسته مدل‌سازی می‌شود. بدین صورت که ذرات کروی شکلی که دارای حجم یکسانی می‌باشند، علاوه بر اینکه با در کنار هم قرار گرفتن شکل کلی جسم اولیه را ایجاد می‌کنند، بلکه دارای تبادلات نیرویی بوده و می‌توانند یکپارچگی مشابه با جسم پیوسته اولیه نیز ایجاد نمایند.
مدل اولیه اجسام در پری‌داینامیک
تعاریف اولیه

ایده اصلی و اولیهٔ این روش در مواجه با مشکل تعریف نشدگی مشتقات جزئی معادلات دیفرانسیل جزئی میدان جابجایی در سطوح ناپیوستگی، استفاده از انتگرال‌گیری به‌جای مشتق‌گیری در محاسبهٔ نیرو روی هر جزء از جسم است [۱]. از آنجایی که در معادلات موجود در این روش از مشتقات جزئی استفاده نمی‌شود، در سطوح ناپیوستگی این معادلات معتبر مانده و محدودیتی ایجاد نمی‌کنند. مدل ارائه شده در دستهٔ مدل‌های شامل اثرات غیرموضعی قرار می‌گیرد چرا که کل جسم به مجموعه‌ای ذرات در کنار هم تقسیم‌بندی شده و هر ذره با مجموعه‌ای از ذراتی که در همسایگی‌اش قرار دارند به‌صورت دو جفتی تبادل نیرویی دارد. با وجود این‌که تاکنون پژوهش‌های زیادی در زمینه اثرات غیر موضعی تنش صورت گرفته [۲] اما در اکثر آنها ایدهٔ حذف مشتقات جزئی مطرح نشده است. در معادلات پری‌داینامیک مختصات حالت آغازین ذرات را با X(k)، حجم هر ذره را با V(k) و چگالی ذرات را نیز با ρ(k) نمایش می‌دهند. با توجه به یک دستگاه مختصات دکارتی ذره x(k) با تجربه کردن جابجایی u(k) به نقطه‌ای جدید در فضا منتقل می‌شود که با بردار مکان y(k) آن را نمایش می‌دهند. حرکت ذرات در این تئوری از توصیف لاگرانژی حرکت تبعیت کرده و جابجایی و بردار نیروهای بدنه‌ای را به‌صورت u(x(k),t) و b(x(k),t) نمایش داده می‌شوند [۱]. طبق این تئوری حرکت جسم با توجه به تعامل و نیروهای دوجفتی بین ذره x(k) و سایر ذرات سنجیده می‌شود؛ بنابراین تعداد بی‌شماری نیروی دو جفتی بین نقطهٔ x(k) و سایر نقاط وجود داشته که در نظر گرفتن همه آنها در محاسبات هزینه محاسباتی بسیار زیادی را تحمیل کرده که منطقی نمی‌باشد. بدین ترتیب با توجه به این که ذرات دورتر به‌صورت قابل توجهی اثر کمتری بر روی ذره مد نظر می‌گذارند، تبادلات نیرویی هر ذره در یک ناحیه موضعی که آن را هُرایزن (افق) می‌نامند در نظر می‌گیرند. در واقع در یک فضای سه بعدی، هُرایزن معادل کره‌ای به شعاع δ می‌باشد که ذرات درون این کره را خانوادهٔ ذره x(k) نامیده و با H(x((k)) آن را نمایش می‌دهند [۳]. تبادلات نیرویی بین ذرات وابسته به تغییر شکل جسم و خواص ساختاری ماده بوده که در این تئوری به‌صورت روابط متنوعی درنظر گرفته شده‌است. میزان اثرات غیرموضعی در این روش تابع اندازه شعاع ناحیه تبادل نیرویی یا همان هرایزن بوده که با کاهش مقدار آن می‌توان این روش را تبدیل به روشی موضعی کرد؛ بنابراین تئوری الاستیسیتهٔ کلاسیک را می‌توان حالتی خاص از تئوری پری‌داینامیک درنظر گرفت در جایی که مقدار δ به صفر میل می‌کند [۴]. اگر فضای اشغال شده توسط جسم در ساختار اولیه خود را ناحیه R بنامیم، T بردار حالت نیرو و b نمایانگر نیروی بدنه‌ای باشند. همچنین بردار مکان ساختار اولیه را با x و بردار مکان ساختار تغییر شکل یافته با x'، معادلهٔ حرکتی که توسط سیلینگ [۱] برای تئوری پری‌داینامیک ارائه شده به‌صورت زیر است:
\rho {\ddot {u}}=\int _{R}^{}(T(x,t)-T(x',t))\,dH\ +b(x,t)
با توجه به رابطه سمت راست تساوی در معادلهٔ بالا معادله تعادل تئوری پری‌داینامیک ارائه شده توسط سیلینگ[۱] به‌صورت زیر بدست می‌آید:
\int _{R}^{}(T(x,t)-T(x',t))\,dH\ +b(x,t)=0
مدل‌های ساختاری محاسبه نیرو در پری‌داینامیک

با توجه به روابط فوق می‌بینیم که معادلات حرکت و تعادل در این تئوری تابع بردار حالت نیرو می‌باشد. طریقه محاسبه نیروی بین ذرات همواره اصلی‌ترین چالش در این تئوری بوده‌است. اولین مدلی که توسط سیلینگ [۱] برای محاسبه نیرو ارائه شد مدل مبتنی بر پیوند بین ذرات بود که از پیوند بین اتمی و پتانسیل‌های دو جفتی در دینامیک مولکولی ایده گرفته شده بود. در این روش، نیروی بین ذرات صرفاً تابعی از طول پیوند و فقط یک ثابت (ثابت ماده) بوده و نیروی مشابه مدل گوی-فنر محاسبه می‌شد. این بدان معنا بود که بردارهای نیروی بین هر دو ذره با اندازه برابر، در راستای پیوندشان و در خلاف جهت بود. در سال‌های بعد مطالعات بیشتر در این زمینه نشان داد که مسائلی که عمده‌ترین آنها در زیر آورده شده موجب ناکارآمدی این روش می‌شد.
فرض اصلی در این روش بسیار ساده‌سازی شده می‌باشد. بدینگونه که نیروی بین هر دو جفت ذره توسط یک پتانسیل واحد و مستقل از اثرات موضعی محاسبه می‌شود. برای مثال این فرض در مطالعه هرگونه مادهٔ میکرو الاستیک ایزوتروپیک منجر به بدست آمدن ضریب پواسون مؤثر ۰٫۲۵ می‌شود.
در این روش مدل ساختاری ماده تابع نیروی دو جفتی بین ذرات بیان می‌شود و این موضوع با رویه غالب در مکانیک محیط‌های پیوسته که رابطه ساختاری را تابع تنش ارائه می‌کنند در تضاد بوده و مانعی جهت استفاده آسان‌تر سایر پژوهشگران از این روش محسوب می‌شود.
رفتارهای غیرخطی ماده همچون سخت‌شوندگی و نرم‌شوندگی و همچنین تمایز دادن تغییر شکل‌های حجمی و برشی ناکارآمد می‌باشد.
در جهت رفع این نقص‌ها، سیلینگ و همکاران [۵] تئوری جدیدی را تحت عنوان مدل‌های مبتنی بر حالت ارائه دادند. در این تئوری مبنای محاسبهٔ نیروی بین ذرات به‌جای طول پیوند، بردارهای حالت مکان، سرعت و … می‌باشند و در نتیجه بردارهای نیروی بین ذرات می‌توانست اندازه‌ای نابرابر داشته و جهت نیروی اعمالی از هر ذره به ذرهٔ دیگر هم در راستای پیوند بین دو ذره نباشد. در این تئوری دو روش اصلی ارائه شد:
مدل مبتنی بر حالت - عادی
مدل مبتنی بر حالت - غیرعادی
مدل ساختاری مبتنی بر پیوند

در این روش بردار چگالی نیروی بین دو ذره با اندازه برابر و در راستای بردار موقعیت نسبی بین دو ذره (پیوند) در وضعیت تغییر شکل یافته در نظر گرفته می‌شود. بدین ترتیب تعادل لنگر دورانی نیز در جسم ارضا می‌شود. اگر C به عنوان ثابتی لحاظ شود، تابع بردار چگالی نیرو بر حسب بردار مکان نسبی بین دو ذره به‌صورت زیر تعریف می‌گردد:
t(u'-u,x'-x,t)=T(x,t)\left\langle x'-x\right\rangle ={\tfrac {1}{2}}f(u'-u,x'-x,t)
t(u-u',x-x',t)=T(x',t)\left\langle x-x'\right\rangle ={\tfrac {1}{2}}f(u-u',x-x',t)
که در آن t بردار چگالی نیرو، T بردار حالت نیرو، f تابع نیروی پیوند بین دو ذره می‌باشد. با جایگذاری رابطه‌های بالا در معادله حرکت پری‌داینامیک، به فرم زیر از معادله حرکت پری‌داینامیک می‌رسیم:
\rho {\ddot {u}}=\int _{R}^{}\omega (x'-x)f(u'-u,x'-x,t)\,dH\ +b(x,t)
که ω(x'-x) تابع تأثیر بوده و برای اعمال اثرات سطح از آن استفاده می‌شود. همان‌طور که گفته شد f تابع چگالی نیروی بین دو ذره می‌باشد که توسط سیلینگ و عسکری [۶] تابع خطی از کشیدگی بین دو ذره در وضعیت تغییر شکل یافته به‌صورت زیر ارائه شد:
f(u'-u,x'-x,t)=(c_{1}s(u'-u,x'-x,t)-c_{2}T){\frac {y'-y}{\|y'-y\|}}
اگر T را تغییر یکنواخت و خطی دما در ماده در نظر بگیریم ثوابت c_1 و c_2 به‌صورت زیر پیشنهاد داده شده‌اند [۶]:
c_{1}=c={\frac {18\kappa }{\pi \delta ^{4}}}
c_{2}=c\alpha
مدل ساختاری مبتنی بر حالت - عادی

همان‌طور که پیشتر به آن اشاره شد، برای رفع نواقص ذکر شده در مدل مبتنی بر پیوند، سیلینگ و همکاران [۵] مدل جدیدی را ارائه دادند که در آن بردارهای چگالی نیرو بین دو ذره می‌توانستند اندازه‌ای نابرابر داشته ولی همچنان در راستای برداری مکان نسبی دو ذره در وضعیت تغییر شکل یافته اند. بدین صورت در این حالت تعادل لنگر دورانی در جسم برقرار می‌ماند و همچنین تغییرشکل حجمی و برشی سیستم متمایز از هم محاسبه می‌شود. بنا بر این می‌توان روابط محاسبه بردار چگالی نیروی اعمالی بر روی ذره x توسط x' که با t نمایش داد شده و بردار چگالی نیروی اعمالی بر روی ذره x' توسط x که با t' نمایش داده می‌شود را به‌صورت زیر باز نویسی کرد:
t(u'-u,x'-x,t)=T(x,t)\left\langle x'-x\right\rangle ={\tfrac {1}{2}}A{\frac {y'-y}{\|x'-x\|}}
t(u-u',x-x',t)=T(x',t)\left\langle x-x'\right\rangle =-{\tfrac {1}{2}}B{\frac {y'-y}{\|x'-x\|}}
در این روابط A و B پارامترهای کمکی هستند که تابع ثوابت ماده، میدان تغیر شکل و شعاع ناحیه تبادل نیرویی می‌باشند [۵].
مدل ساختاری مبتنی بر حالت - غیرعادی

از آنجایی که مدل‌های مبتنی بر حالت - عادی دارای فرضیات ساده کننده‌ای مانند هم راستا بودن نیروی اعمالی بین دو ذره در راستای بردار مکان نسبی بین دو ذره بودند، قابلیت تبعیت از برخی از روابط ساختاری پیچیده را نداشته است. همچنین این مدل بواسطه‌ی عدم استفاده از روابط ساختاری در قالب تانسور تنش که در تئوری مکانیک محیط‌های پیوسته مرسوم می‌باشد، همچنان قابلیت استفاده صریح و ملموس توسط سایر پژوهشگران را ندارد. به همین دلیل سیلینگ و همکاران [۵] مدل مبتنی بر حالت – غیر عادی را توسعه دادند. بدین منظور، برای برقراری تعادل لنگر دورانی، با اعمال اصل جابجایی مجازی بر روی فرم ماتریسی معادله‌ی حرکت پری‌داینامیک داریم:
\rho (x){\ddot {u}}(x,t)^{T}\Delta \mathbf {u} =\int _{R}^{}(\omega \left\langle x'-x\right\rangle T(x,t)\left\langle x'-x\right\rangle -\omega \left\langle x-x'\right\rangle T(x',t)\left\langle x-x'\right\rangle )\,\Delta \mathbf {u} dH\ +b(x,t)\Delta \mathbf {u}
اثرات سطح

با توجه به این‌که همسایگی تعریف شده برای هر ذره در فضا یک کره می‌باشد، همانطور که در شکل مقابل نمایش داده شده است در مواردی که ذره در مجاورت سطح آزاد یا سطح مشترک دو ماده مختلف و یا ترکیب هر دو حالت باشد، می‌بایست اینگونه اثرات سطح در محاسبه‌ی بردار چگالی نیرو لحاظ شود که برای این منظور سیلینگ و همکاران [۵] پیشنهاد دادند که اعمال این اثر از طریق تابع تاثیر ω(x^'-x) که در بردار چگالی نیرو ضرب می‌شود انجام شود. بدین صورت که برای مثال، اگر ذره‌ای در همسایگی سطح آزادی باشد تابع تاثیر باید بگونه‌ای اتخاذ شود که اثرات نقاط مجاورت سطح آزاد تاثیرات کمتری در محاسبه نیروی داشته باشند. اتخاذ تابع تاثیر تابع نوع رفتار ماده و شرایط مساله بوده و نمی توان فرم صریح و عمومی برای آن ارائه دادن و صرفا میتوان به کران بالا و پایین آن که به ترتیب یک و صفر می‌باشند اشاره کرد. در پژوهش‌های مختلف توابع متنوعی را به عنوان تابع تاثیر و برای کاربردهای مختلف پیشنهاد داده اند، اما معروف ترین تابع تاثیر پیشنهاد شده [۷] تابع توزیع گاوسی است که رابطه آن به‌صورت مقابل می‌باشد:
\omega (x'-x)=e^{-({\frac {x'}{a_{0}x}})^{2}}
در این رابطه a0 پارامتر تابع بوده که مقدار ۰.۴ برای آن پیشنهاد داده شده است [۸].
مدل تماس بین دو ذره

در این تئوری مدل تماس بین دو ذره به‌صورت نیروی دافعه خطی (fc) که تابعی از فاصله دو ذره می‌باشد به‌صورت زیر محاسبه می‌شود [۶]:
f_{c}=C_{CF}\ c\ (r_{c}-r)\ \ :\ \ \ if\ \ r<r_{c}
در رابطه فوق r فاصله بین دو ذره و rc هم شعاع تماس نامیده می‌شود که معمولا مقداری ناچیز کوچکتر از فاصله‌ی اولیه بین ذرات (اندازه لایه ذرات ) در نظر گرفته می‌شود. همچنین در این رابطه c ثابت ماده می‌باشد و CCF نیز ثابت نیروی تماسی می‌باشد که طبق مطالعات انجام شده باید عددی بین ۱۰ تا ۱۰۰۰ در نظر گرفته شود چرا که اگر کوچک‌تر از ۱۰ باشد نیروی دافعه‌ای کافی نبوده و دو جسم در تماس در هم فرو می‌روند، اگر هم بیش از ۱۰۰۰ در نظر گرفته شود نیروی تماسی بسیار زیاد شده و سیستم را ناپیدار می‌کند. همچنین برای لحاظ کردن اثرات اصطکاک هم از قانون اصطکاک کلمب (خشک) استفاده می‌شود.
شعاع موثر در تبادلات نیرویی ذرات در پری‌داینامیک
بردارهای نیروی بین ذرات در مدل ساختاری مبتنی بر پیوند
بردارهای نیروی بین ذرات در مدل ساختاری مبتنی بر حالت - عادی
بردارهای نیروی بین ذرات در مدل ساختاری مبتنی بر حالت - غیرعادی
اثرات سطح بر روی ذرات کروی در پری‌داینامیک
مگومی کوریهارا

مگومی کوریهارا (انگلیسی: Megumi Kurihara؛ زادهٔ ۳۱ ژوئیهٔ ۱۹۸۴) بازیکن والیبال زن اهل ژاپن است.
از باشگاه‌هایی که در آن بازی کرده‌است می‌توان به باشگاه والیبال زنیت کازان اشاره کرد.
موز یانان

| موز یانان | موز یانان |
| --- | --- |
رده‌بندی علمی: رده‌بندی علمی
فرمانرو:: گیاهان
راسته:: زنجبیل‌سانان
تیره:: میوزیشی
سرده:: موز
گونه:: M. yunnanensis
نام دوبخشی: نام دوبخشی
Musa yunnanensis : Musa yunnanensis 
موز یانان (نام علمی: Musa yunnanensis) نام یک گونه از سرده موز است که بومی ناحیهٔ یانان در جنوب چین می‌باشد.
موش‌صاریغ آلستون

| موش‌صاریغ آلستون> وضعیت حفاظت | موش‌صاریغ آلستون> وضعیت حفاظت |
| --- | --- |
 کمترین نگرانی  (IUCN 3.1):  کمترین نگرانی  (IUCN 3.1)
رده‌بندی علمی: رده‌بندی علمی
فرمانرو:: جانوران
شاخه:: طنابداران
رده:: پستانداران
راسته:: صاریغ
تیره:: صاریغ
سرده:: موش‌صاریغ‌ها
گونه:: M. alstoni
نام دوبخشی: نام دوبخشی
Marmosa alstoni : Marmosa alstoni 
موش‌صاریغ آلستون (نام علمی: Marmosa alstoni) نام یک گونه از سرده موش‌صاریغ‌ها است.
تولیای جوان‌تر

تولیا به ارابه‌رانش دستور می‌دهد از جنازهٔ پدرش، سرویوس تولیوس، رد شود.
تولیای جوان‌تر (به لاتین: Tullia Minor) شخصیتی نیمه افسانه‌ای در تاریخ روم است که در نوشته‌های تیتوس لیویوس و سیسرون و دیونوسیوس هالیکارناسی بدو اشاراتی شده‌است. او همسر لوکیوس تارکوئینیوس متکبر، آخرین ملکهٔ پادشاهی روم و دختر کوچکتر سرویوس تولیوس ــ ششمین شاه روم ــ بود. وی به‌همراه همسرش نقشهٔ براندازی و حتی قتل پدرش را ریخت تا همسرش به پادشاهی برسد. اعمالش او را بدل به شخصیتی منفور و شر در فرهنگ رومی کرد.
خانواده و ازدواج

او دختر جوان‌تر سرویوس تولیوس، ششمین شاه روم، بود. موافق آداب و رسوم رومی، هر دو دخترِ سرویوس تولیوس «تولیا» نامیده شدند که شکل مؤنث «تولیوس»، نام خانوادگی پدرشان، است.برای فرق گذاشتن بین آن دو، بزرگ‌تری را تولیای بزرگ‌تر و کوچک‌تری را تولیای جوان‌تر نامیدند.
سرویوس تولیوس این دو دخترش را به لوکیوس تارکوئینیوس متکبر و آرونس تارکوئینیوس تزویج کرد که هر دو پسران شاه پیشین، تارکوئینیوس پریسکوس، بودند. تیتوس لیویوس در کتاب از پیدایش روم می‌گوید که قصد سرویوس از این کار این بود که نگذارد همان کینه‌ای که در پسران آنکوس مارکیوس برضد پریسکوس پدید آمده بود، در پسران پریسکوس برضد خودش پدید بیاید، زیرا او پادشاهی را از آن دو پسرِ پریسکوس دریغ کرده بود. تولیای بزرگ‌تر، که آرام بود، با لوکیوس، که تندمزاج و جاه‌طلب بود، ازدواج کرد و تولیای جوان‌تر، که تندمزاج بود، با آرونس، که ساکت و آرام بود. با این‌حال، تشابه مزاج سبب شد دو مزاج تندرو، لوکیوس و تولیای جوان‌تر، با یکدیگر رفت‌وآمد و گفتگوهای مخفیانه داشته باشند و جذب یکدیگر شوند، چنان‌که تولیا از عشق خود به او گفت و او را به‌خاطر جاه‌طلبی‌اش ستود و از بی‌عرضگی همسر خودش، آرونس، شکوه کرد. پس این دو، طبق نقشه‌ای که با هم ریختند، همسران خود را کشتند و با هم ازدواج کردند.
براندازی سرویوس و کشتنش

تولیا پس از ازدواج با لوکیوس تارکوئینیوس متکبر، هر روز او را به غصب تاج‌وتخت پدرش سرویوس برمی‌انگیخت. او نمی‌توانست به خود بقبولاند که چطور تاناکوئیل، زنی از نژاد اتروسکی و غیررومی، توانسته بود چنان قدرتی اعمال کند که نخست شوهرش تارکوئینیوس پریسکوس و سپس دامادش سرویوس را به پادشاهی روم برساند. او به شوهر جدیدش یادآوری می‌کرد که پدربزرگش دماراتوس اهل کورینت چنان زرنگ بود که از کورینت (در یونان) به تارکوئینیئی (در ایتالیا) آمد، و پدرش تارکوئینیوس پریسکوس نیز از تارکوئینیئی به روم درآمد و با جاه‌طلبی به پادشاهی رسید، اما خودش (=تارکوئینیوس متکبر) عرضه ندارد تاج‌وتخت پدرش را از دست پدرزنش سرویوس پس‌بگیرد. با این تحریکات، تولیا توانست شوهرش تارکوئینیوس متکبر را به تلاش برای غصب تاج‌وتخت برانگیزد. پس تارکوئینیوس متکبر در نخستین گام روی به سناتورهایی آورد که سال‌ها قبل پدرش پریسکوس آنان را به سناتوری برگزیده بود، و حق بزرگی که پدرش به گردنشان دارد را بهشان یادآوری کرد و ایشان را انعام و صلت بخشید و از پدرزنش سرویوس بدگویی کرد. پس چون پشتیبانی شمار کثیری از ایشان را کسب کرد، با گروهی از مزدوران مسلحش بر ساختمان سنا یورش آورد و بر تخت شاه نشست و خویشتن را شاه نامید. پس چون سرویوس به او اعتراض کرد، میان طرفداران آن دو جنگی درگرفت که در آن تارکوئینیوس متکبرْ سرویوسِ پیر را از کمر گرفته به پایین پله‌ها پرت کرد. وقتی سرویوسِ زخمی، که محافظانش فرار کرده بودند، داشت تنهایی به کاخش می‌رفت، شماری از مزدوران تارکوئینیوس تعقیبش کرده او را کشتند؛ تیتوس لیویوس احتمال می‌دهد که اینکار به توصیهٔ دخترش تولیای جوان‌تر انجام شده باشد. سپس تولیا بر ارابه نشست و به فروم (میدان مرکزی روم) درآمد و شوهرش را از ساختمان سنا فراخواند و نخستین کسی شد که او را «شاه» نامید. شوهرش او را فرمود به خانه بازگردد و از آن آشوب دور شود. در مسیر بازگشت به خانه، تولیا با جسد پدرش سرویوس روبرو شد. پس به ارابه‌ران دستور داد ارابه را از روی نعش پدرش بگذراند، سپس پیاده شد و دستانش را به خون پدرش آغشت و وقتی به خانه رسید، این خون را تقدیم لارها کرد. آن منظره چنان نفرت‌انگیز بود که زان‌پس رومیان آن خیابان را «خیابان شریر» نامیدند.
براندازی سرویوس و کشتنش > نفرت از او و تبعیدش

در ۵۰۹ ق. م، پس از تجاوز سکستوس تارکوئینیوس به لوکرتیا و سرنگونی پادشاهی و تأسیس جمهوری، لوکیوس تارکوئینیوس متکبر و خانواده‌اش از روم تبعید شدند، و تولیا در حالی روم را ترک کرد که در تمامی شهر مردم او را نفرین کرده دشنام می‌دادند و خدایان را به انتقام‌گیری قتل پدرش فرامی‌خواندند.
مورد کوندانا

| مورد کوندانا | مورد کوندانا |
| --- | --- |
پوستر اکران تئاتر: پوستر اکران تئاتر
کارگردان: دوی پراساد شتی
نویسنده: دوی پراساد شتی
فیلمنامه‌نویس: دوی پراساد شتی
بازیگران: ویجی راگاوندرا باوانا منون
موسیقی: گاگان بادریا
فیلم‌بردار: ویشواجیث رائو
شرکت تولید: فیل پرنده داستان گویندگان
تاریخ‌های انتشار:  ۲۶ ژانویه ۲۰۲۴ (۲۰۲۴-01-۲۶)  
کشور: هند
زبان: کانادایی
مورد کوندانا یک فیلم هندی کانادایی زبان هیجان‌انگیز محصول ۲۰۲۴ به کارگردانی دیوی پراساد شتی، با بازی ویجی راگاوندرا و بهاوانا منون است. در نقش های اصلی این دومین همکاری راگاوندرا و شتی پس از (سیتارام بنوی شماره ۱۸) (فیلم سال ۲۰۲۱) بود.فیلمبرداری فیلم توسط ویشواجیث رائو و موسیقی گاگان بادریا است.
این فیلم در ۲۶ ژانویه ۲۰۲۴ مصادف با روز جمهوری اکران شد و بازخوردهای مثبتی دریافت کرد.
طرح

در حومه بنگلور، یک ASI آتشین با یک گانگستر در یک پاسگاه خیالی به نام کوندانا درگیر می شود.  زندگی عاشقانه او با موانعی روبرو می شود در حالی که لاکشمی یک جنایتکار را شکار می کند و راجو سعی می کند پسر بیمار خود را نجات دهد.
میشلین ژوبرت

| میشلین ژوبرت> اطلاعات شخصی | میشلین ژوبرت> اطلاعات شخصی |
| --- | --- |
کشور: فرانسه
زاده: ۱۸ ژوئن ۱۹۴۵ ‏(۷۹ سال) پاریس
زوج ورزشی: Alain Trouillet, Philippe Pélissier
بازنشسته شدن: ۱۹۶۸
میشلین ژوبرت (انگلیسی: Micheline Joubert؛ زادهٔ ۱۸ ژوئن ۱۹۴۵) اسکیت‌باز نمایشی اهل فرانسه است.
مولن، اتریش

| Mühlen | Mühlen |
| --- | --- |
Mühlenموقعیت در اتریش: Mühlenموقعیت در اتریش
مختصات: ۴۷°۰۲′۰۰″ شمالی ۱۴°۳۰′۰۰″ شرقی﻿ / ﻿۴۷٫۰۳۳۳۳°شمالی ۱۴٫۵۰۰۰۰°شرقی﻿ / 47.03333; 14.50000: مختصات: ۴۷°۰۲′۰۰″ شمالی ۱۴°۳۰′۰۰″ شرقی﻿ / ﻿۴۷٫۰۳۳۳۳°شمالی ۱۴٫۵۰۰۰۰°شرقی﻿ / 47.03333; 14.50000
کشور: اتریش
ایالت: اشتایرمارک
ناحیه: Murau
حکومت: حکومت
 • شهردار: Herbert Grießer (SPÖ)
مساحت: مساحت
 • کل: ۵۰٫۸۱ کیلومتر مربع (۱۹٫۶۲ مایل مربع)
ارتفاع: ۹۶۰ متر (۳۱۵۰ فوت)
جمعیت (۱۱ دی ۱۳۹۴): جمعیت (۱۱ دی ۱۳۹۴)
 • کل: ۸۸۲
 • تراکم: ۱۷/کیلومتر مربع (۴۵/مایل مربع)
منطقهٔ زمانی: یوتی‌سی +۱ (CET)
 • تابستانی (DST): یوتی‌سی +۲ (CEST)
کدهای پستی: ۸۸۲۲, ۸۸۲۰
پیش‌شماره‌ها: ۰۳۵۸۶
پلاک خودرو: MU
وبگاه: www.muehlen.at
مولن (به آلمانی: Mühlen) یک منطقهٔ مسکونی در اتریش است که در مورو واقع شده‌است. مولن ۵۰٫۸۱ کیلومتر مربع مساحت دارد ۹۶۰ متر بالاتر از سطح دریا واقع شده‌است.
میدان گازی نار

| میدان گازی نار | میدان گازی نار |
| --- | --- |
نقشه میدان‌های نفتی و گازی استان بوشهر: نقشه میدان‌های نفتی و گازی استان بوشهر
کشور: ایران
منطقه: استان بوشهر
مکان: شهر جم
خشکی/دریایی: خشکی
گردانندگان: شرکت نفت و گاز زاگرس جنوبی
شریکان: شرکت ملی نفت ایران شرکت نفت مناطق مرکزی ایران
پیشینه میدان: پیشینه میدان
اکتشاف: ۱۳۵۳
تولید: تولید
تولید کنونی گاز: ۲۹ میلیون متر مکعب در روز (۱٫۰ میلیارد فوت مکعب در روز)
میدان گازی نار از میدان‌های گازی ایران است، که در مجاورت میدان کنگان در نزدیکی شهر جم، در استان بوشهر قرار دارد.
میدان گازی نار در سال ۱۳۵۳ کشف شد و هم‌اکنون از شمار ۲۹ حلقه چاه گازی این میدان، به‌طور متوسط روزانه ۲۹ میلیون متر مکعب، گاز طبیعی و ۴ هزار بشکه میعانات گازی تولید می‌شود، که گاز آن به پالایشگاه گاز فجر جم و مایعات آن نیز به پتروشیمی فجر ارسال می‌شود. میدان گازی نار، متعلق به شرکت ملی نفت ایران و از میدان‌های تحت مدیریت شرکت نفت مناطق مرکزی ایران می‌باشد، که در حوزه عملیاتی شرکت بهره‌برداری نفت و گاز زاگرس جنوبی قرار دارد.
قزل‌سو (شهرستان کمین)

| قزل‌سو Кызыл-Суу | قزل‌سو Кызыл-Суу |
| --- | --- |
قزل‌سو: قزل‌سو
مختصات: ۴۲°۴۲′۳۷″ شمالی ۷۵°۲۸′۳۵″ شرقی﻿ / ﻿۴۲٫۷۱۰۲۸°شمالی ۷۵٫۴۷۶۳۹°شرقی﻿ / 42.71028; 75.47639: مختصات: ۴۲°۴۲′۳۷″ شمالی ۷۵°۲۸′۳۵″ شرقی﻿ / ﻿۴۲٫۷۱۰۲۸°شمالی ۷۵٫۴۷۶۳۹°شرقی﻿ / 42.71028; 75.47639
کشور: قرقیزستان
منطقه: استان چوی
منطقه: شهرستان کمین
ارتفاع: ۱۲۲۰ متر (۴۰۰۰ فوت)
جمعیت (۲۰۲۱): جمعیت (۲۰۲۱)
 • کل: ۱۴۷۸
منطقهٔ زمانی: یوتی‌سی +۶
قزل‌سو (به لاتین: Kyzyl-Suu) یک روستا در قرقیزستان است که در شهرستان کمین واقع شده‌است. قزل‌سو ۱٬۴۷۸ نفر جمعیت دارد و ۱٬۲۲۰ متر بالاتر از سطح دریا واقع شده‌است.
کانت رباتسکیه

| کانت رباتسکیه | کانت رباتسکیه |
| --- | --- |
روستا: روستا
Saint Mark Church: Saint Mark Church
کانت رباتسکیه: کانت رباتسکیه
مختصات: ۵۴°۲۰′۲۲″ شمالی ۱۹°۱۳′۴۷″ شرقی﻿ / ﻿۵۴٫۳۳۹۴۴°شمالی ۱۹٫۲۲۹۷۲°شرقی﻿ / 54.33944; 19.22972: مختصات: ۵۴°۲۰′۲۲″ شمالی ۱۹°۱۳′۴۷″ شرقی﻿ / ﻿۵۴٫۳۳۹۴۴°شمالی ۱۹٫۲۲۹۷۲°شرقی﻿ / 54.33944; 19.22972
کشور:  لهستان
استان: استان پومرانی
شهرستان: شهرستان نووه دوور گدانسکی
گمینا: گمینا شتوتووو
جمعیت: ۷۱۲
کانت رباتسکیه (به لهستانی:  Kąty Rybackie) یک روستا در لهستان است که در گمینا شتوتووو واقع شده‌است.
 کانت رباتسکیه  ۷۱۲ نفر جمعیت دارد.
میجر ریچی

| 0 | 1 |
| --- | --- |
نام کامل: Major Josiah George Ritchie
کشور (ورزشی): United Kingdom
زادهٔ: ۱۸ اکتبر ۱۸۷۰ وست‌مینستر, England
درگذشت: ۲۸ فوریهٔ ۱۹۵۵ (۸۴ سال) اشفورد، ساری, England
شیوه(های) بازی: Right-handed (one-handed backhand)
تک‌نفره: تک‌نفره
نتیجه‌ها: 580-127
عنوان‌ها: 76
بالاترین رتبه: No. 8 (1905, Karoly Mazak)
نتایج تک‌نفرهٔ گرند اسلم: نتایج تک‌نفرهٔ گرند اسلم
ویمبلدون: F (1902, 1903, 1904, 1909Ch)
آزاد آمریکا: 1R (1905)
دیگر رقابت‌ها: دیگر رقابت‌ها
دبلیوسی‌سی‌سی: SF (1920)
بازی‌های المپیک:  Gold Medal (1908)  Bronze Medal (1908)
دونفره: دونفره
نتایج دونفرهٔ گرند اسلم: نتایج دونفرهٔ گرند اسلم
ویمبلدون: W (1908, 1910)
دیگر رقابت‌های دونفره: دیگر رقابت‌های دونفره
بازی‌های المپیک:  Silver Medal (1908)
مِیجر ریچی (انگلیسی: Major Ritchie؛ زاده ۱۸ اکتبر ۱۸۷۰ درگذشته ۲۸ فوریهٔ ۱۹۵۵) یک تنیس‌باز اهل بریتانیا بود.
ژئوانفورماتیک

ژئوانفورماتیک (به فرانسوی: Géoinformatique، ژئوانفورماتیک) (به انگلیسی: Geoinformatics، جیواینفورمَتیکس) دانش و فناوری توسعه و استفاده از زیرساخت‌های علوم اطلاعات در جغرافیا، علوم زمین و رشته‌های مهندسی مرتبط است.
دید کلی

ژئوانفورماتیک به صورت «فناوری و دانشی که با ساختارها و ویژگی‌ها، طبقه‌بندی، ذخیره‌سازی و پردازش داده‌های مکانی و بهینه‌سازی استفاده از آن‌ها سر و کار دارد» تعریف می‌شود.
ژئوماتیک نیز گاهی به‌عنوان برابر و مشابهی برای ژئوانفورماتیک به‌کار می‌رود ولی ژئوماتیک بیشتر به نقشه‌برداری توجه دارد، در حالی که ژئوانفورماتیک به عنوان فناوری پردازش و تحلیل داده‌های مکانی به‌شمار می‌رود. ژئوماتیک و ژئوانفورماتیک هر دو بر پایه و اصول ژئودزی استوار هستند.
جغرافیا و رشته‌های علوم زمین به‌طور فزاینده‌ای از داده‌های رقومی که توسط سنجش از دور و سیستم اطلاعات جغرافیایی (GIS) تحلیل می‌شود بهره می‌گیرند.
شاخه‌های ژئوانفورماتیک

کارتوگرافی
ژئودزی
سامانه ماهواره‌ای ناوبری جهانی
فتوگرامتری
سنجش از دور
تحلیل مکانی
تومویو کوروساوا

| تومویو کوروساوا | تومویو کوروساوا |
| --- | --- |
黒沢 ともよ: 黒沢 ともよ
زادهٔ: ۱۰ آوریل ۱۹۹۶ ‏(۲۸ سال) چیچیبو، استان سایتاما، ژاپن
ملیت: ژاپنی
تحصیلات: دانشگاه هوسی
پیشه‌ها:  بازیگر  صداپیشه  خواننده 
سال‌های فعالیت: ۲۰۰۰–اکنون
نماینده: Toho Geino
آثار برجسته: سرزمین رخشان در نقش فسفوفیلایت آکوداما درایو در نقش سوییندلر/فرد عادی سایبرپانک: اج رانرز در نقش ربکا آندد گرل مردر فرس در نقش آیا ریندو
قد: ۱۴۹٫۵ سانتیمتر (۴ فوت ۱۱ اینچ)
تومویو کوروساوا (黒沢 ともよ, Kurosawa Tomoyo؟, زادهٔ ۱۰ آوریل ۱۹۹۶) صداپیشه، بازیگر، و خواننده اهل استان سایتاما، ژاپن است. از نقش‌های برجسته صداپیشگی وی می‌توان به شخصیت ربکا در سایبرپانک: اج رانرز، ایتسوکی اینوبوزاکی در یوکی یونا قهرمان است، آنابلا در برج فانتزی، و فسفوفیلایت در سرزمین رخشان اشاره کرد.
قحطی، فراوانی و اخلاق

پیتر سینگر ،نویسنده کتاب
قحطی، فراوانی و اخلاق (انگلیسی: Famine, Affluence, and Morality)
مقاله‌ای است از پیتر سینگر در سال ۱۹۷۱ که در مجلهٔ «فلسفه و امور عام» در سال ۱۹۷۲ به چاپ رسید.