stanford-oval/wikipedia huggingface dataset:
یهودستیزی در جهان عرب

یهودستیزی از آغاز قرن بیستم در جهان عرب به دلایل متعددی افزایش یافته است: انحلال و فروپاشی امپراتوری عثمانی و جامعه سنتی اسلامی؛ نفوذ اروپا که توسط امپریالیسم غربی و مسیحیان عرب ایجاد شد؛ پروپاگاندای نازی‌ها و روابط بین آلمان نازی و جهان عرب؛ نارضایتی از ناسیونالیسم یهودی؛ ظهور ناسیونالیسم عربی؛ و گسترش گسترده تئوری‌های توطئه ضدیهودی و ضد صهیونیستی.
به‌طور سنتی، یهودیان در جهان اسلام اهل کتاب به‌شمار می‌رفتند و تابع مقام ذمی بودند. به آن‌ها امنیت نسبی در برابر آزار و اذیت داده می‌شد، مشروط بر این‌که با موقعیت اجتماعی و حقوقی متفاوتی که تحت حکومت اسلامی بر آن‌ها تحمیل شده بود مخالفت نکنند.
در حالی که پیش از قرن بیستم حوادث یهودستیزی وجود داشت، در این دوران یهودستیزی در جهان عرب به شدت افزایش یافت. در طول دهه ۱۹۳۰ و ۱۹۴۰ یهودیان چندین بار در جهان عرب قتل‌عام شدند. وضعیت یهودیان در کشورهای عربی با شروع درگیری اعراب و اسرائیل بدتر شد. شکست در جنگ اعراب و اسرائیل در سال ۱۹۴۸، مهاجرت فلسطینیان، ایجاد دولت اسرائیل و پیروزی‌های اسرائیل در طول جنگ‌های ۱۹۵۶ و ۱۹۶۷ تحقیر شدیدی برای مخالفان اسرائیل - در درجه اول مصر، سوریه و عراق- بود. تا اواسط دهه ۱۹۷۰ اکثریت قریب به اتفاق یهودیان کشورهای عربی و مسلمان مهاجرت کردند و عمدتاً به اسرائیل، فرانسه و ایالات متحده نقل مکان کردند. دلایل مهاجرت متفاوت و مورد بحث است.
به گفته برنارد لوئیس، در دهه ۱۹۸۰، حجم ادبیات یهودستیز منتشر شده در جهان عرب و حامیان آن‌ها، نشان می‌داد که یهودستیزی کلاسیک به بخشی اساسی از زندگی فکری اعراب تبدیل شده است، این میزان از یهودستیزی بسیار بیشتر از اواخر قرن ۱۹ و اوایل قرن ۲۰ بود، تا حدی که با آلمان نازی مقایسه شده است. ظهور اسلام سیاسی در طول دهه ۱۹۸۰ و پس از آن، جهش جدیدی در یهودستیزی اسلامی ایجاد کرد که به نفرت از یهودیان یک مؤلفه مذهبی بخشید.
مرکز اطلاعات و اخبار تروریسم اسرائیل در گزارش سال ۲۰۰۸ خود در مورد یهودستیزی معاصر اعراب و مسلمانان، آغاز این پدیده را به گسترش یهودستیزی کلاسیک مسیحی اروپایی در جهان عرب از اواخر قرن نوزدهم نسبت می‌دهد. در سال ۲۰۱۴، اتحادیه ضد افترا یک نظرسنجی جهانی دربارهٔ نگرش‌های یهودستیزانه در سراسر جهان منتشر کرد و گزارش داد که در خاورمیانه، ۷۴ درصد از بزرگسالان با اکثریت یازده گزارهٔ یهودستیزانه نظرسنجی موافق بودند؛ از جمله این‌که «یهودیان قدرت زیادی در بازارهای مالی بین‌المللی دارند.» و این‌که «یهودیان مسئول بیشتر جنگ‌های جهان هستند».
کتابشناسی

Andrew G. Bostom|Bostom, Andrew G. The Legacy of Islamic Antisemitism: From Sacred texts to Solemn History. Prometheus Books. 2008. شابک ‎۹۷۸−۱−۵۹۱۰۲−۵۵۴−۲
Jane Gerber|Gerber, Jane S. (1986). "Anti-Semitism and the Muslim World". In History and Hate: The Dimensions of Anti-Semitism, ed. David Berger. Jewish Publications Society. شابک ‎۰−۸۲۷۶−۰۲۶۷−۷
Herf, Jeffrey (2009). The Jewish Enemy: Nazi Propaganda for the Arab World. Ann Arbor, Michigan: Yale University Press. ISBN 978-0-300-14579-3.
Levy, Richard S. , ed. Antisemitism: A historical encyclopedia of prejudice and persecution (Vol. 1. ABC-CLIO, 2005) pp 30–33.
Bernard Lewis|Lewis, Bernard (1984). The Jews of Islam. Princeton: Princeton University Press. شابک ‎۰−۶۹۱−۰۰۸۰۷−۸
Lewis, Bernard (1999). Semites and anti-Semites. شابک ‎۰−۳۹۳−۳۱۸۳۹−۷
Laqueur, Walter. The Changing Face of Antisemitism: From Ancient Times To The Present Day. Oxford University Press. 2006. شابک ‎۰−۱۹−۵۳۰۴۲۹−۲
Poliakov, Leon (1997). "Anti-Semitism". Encyclopaedia Judaica (CD-ROM Edition Version 1.0). Ed. Cecil Roth. Keter Publishing House. شابک ‎۹۶۵−۰۷−۰۶۶۵−۸
Satloff, Robert (2006). Among the Righteous: Lost Stories from the Holocaust's Long Reach into Arab Lands. New York: Perseus Book Group. ISBN 978-1-58648-399-9.
Segev, Tom. One Palestine, Complete: Jews and Arabs Under the British Mandate. Trans. Haim Watzman. New York: Henry Holt and Company, 2001.
الگو:Cite SSRN
Tausch, Arno (Fall 2014). "The New Global Antisemitism: Implications from the Recent ADL-100 Data". Middle East Review of International Affairs. 18 (3). SSRN 2549654.
Wistrich, Robert S. Hitler's Apocalypse: Jews and the Nazi Legacy. Weidenfeld & Nicolson. 1985. شابک ‎۰−۲۹۷−۷۸۷۱۹−۵
[Wistrich, Robert S. A Lethal Obsession: Anti-Semitism from Antiquity to the Global Jihad. Random House. 2010. شابک ‎۹۷۸−۱−۴۰۰۰−۶۰۹۷−۹
دارن کولیر

| اطلاعات شخصی | اطلاعات شخصی | اطلاعات شخصی | اطلاعات شخصی |
| --- | --- | --- | --- |
نام کامل:  Darren Collier
زادروز:  ۱ دسامبر ۱۹۶۷ ‏(۵۶ سال)
زادگاه:  استاکتون-آن-تیز
قد:  ۶ فوت ۰ اینچ (۱٫۸۳ متر)
پست:  دروازه‌بان
باشگاه‌های حرفه‌ای*: باشگاه‌های حرفه‌ای*
| سال‌ها |  باشگاه‌ها |  بازی† |  (گل)† |
| ۱۹۸۴–۱۹۸۶ |  باشگاه فوتبال میدلزبرو |  ۰ |  (۰) |
| ۱۹۸۷–۱۹۹۳ |  باشگاه فوتبال بلکبرن روورز |  ۲۷ |  (۰) |
| ۱۹۹۳–۱۹۹۵ |  باشگاه فوتبال دارلینگتون |  ۴۴ |  (۰) |
| ۱۹۹۵–۱۹۹۶ |  Sing Tao |   |   |
| ۱۹۹۶–۱۹۹۸ |  برویک رنجرز |  ۱۷ |  (۰) |
|  |  شهر بیلینگهام |   |   |
 تعداد بازی‌ها و گل‌ها فقط مربوط به بازی‌های لیگ داخلی است. :  تعداد بازی‌ها و گل‌ها فقط مربوط به بازی‌های لیگ داخلی است. 
دارن کولیر (انگلیسی: Darren Collier؛ زادهٔ ۱ دسامبر ۱۹۶۷) بازیکن فوتبال اهل بریتانیا است.
از باشگاه‌هایی که در آن بازی کرده‌است می‌توان به باشگاه فوتبال میدلزبرو، باشگاه فوتبال بلکبرن روورز، و باشگاه فوتبال دارلینگتون اشاره کرد.
یاکو (مجارستان)

| یاکو (مجارستان) | یاکو (مجارستان) |
| --- | --- |
روستا: روستا
  نشان:   نشان
یاکو (مجارستان)Location of Jákó: یاکو (مجارستان)Location of Jákó
مختصات: ۴۶°۱۹′۵۹″شمالی ۱۷°۳۳′۱۶″شرقی﻿ / ﻿۴۶٫۳۳۳۰۶°شمالی ۱۷٫۵۵۴۳۷°شرقی﻿ / 46.33306; 17.55437: مختصات: ۴۶°۱۹′۵۹″شمالی ۱۷°۳۳′۱۶″شرقی﻿ / ﻿۴۶٫۳۳۳۰۶°شمالی ۱۷٫۵۵۴۳۷°شرقی﻿ / 46.33306; 17.55437
کشور:  مجارستان
منطقه: ترانسدانوبیای جنوبی
استان: شومودی
ناحیه: ناحیه کاپوشوار
مساحت: مساحت
 • کل: ۱۶٫۶۹ کیلومتر مربع (۶٫۴۴ مایل مربع)
جمعیت (۲۰۱۷): جمعیت (۲۰۱۷)
 • کل: ۶۲۸
 • تراکم: ۳۸/کیلومتر مربع (۹۷/مایل مربع)
اهلیت‌نام: jákói
منطقهٔ زمانی: یوتی‌سی +۱ (زمان)
 • تابستانی (DST): یوتی‌سی +۲ (ساعت تابستانی اروپای مرکزی)
کد پستی: ۷۵۲۵
کد منطقه: (+۳۶) ۸۲
NUTS 3 code: HU232
MP: László Szászfalvi ( KDNP )
وبگاه: Jákó Online
یاکو (به مجاری:  Jákó) یک منطقهٔ مسکونی در مجارستان است که در ناحیه کاپوشوار واقع شده‌است. یاکو ۱۶٫۶۹ کیلومتر مربع مساحت و ۶۲۸ نفر جمعیت دارد.
مکانیک آماری کوانتومی

مکانیک آماری کوانتومی به اعمال روش‌های مکانیک آماری برای مطالعه‌ی سامانه‌های کوانتومی گفته می‌شود. اساس مکانیک آماری کوانتومی، توصیف کوانتومی سامانه‌های بس‌ذره‌ای است. در مکانیک کوانتومی، یک آنسامبل آماری (توزیع احتمال روی حالت‌های کوانتومی ممکن) توسط یک عملگر چگالی S روی فضای هیلبرت H توصیف‌کننده‌ی سامانه‌ی کوانتومی مورد نظر توصیف می‌شود. این موضوع در فرمول‌بندی‌های مختلف مکانیک کوانتومی قابل نشان‌دادن است.
مطالعه‌ی بیشتر

J. von Neumann, Mathematical Foundations of Quantum Mechanics, Princeton University Press, 1955.
F. Reif, Statistical and Thermal Physics, McGraw-Hill, 1965.
داریبیتی (۱۳°۲۰′ شمالی ۱°۲۷′ غربی)

| داریبیتی | داریبیتی |
| --- | --- |
داریبیتیموقعیت در نقشه بورکینافاسو: داریبیتیموقعیت در نقشه بورکینافاسو
مختصات: ۱۳°۲۰′ شمالی ۱°۲۷′ غربی﻿ / ﻿۱۳٫۳۳۳°شمالی ۱٫۴۵۰°غربی﻿ / 13.333; -1.450: مختصات: ۱۳°۲۰′ شمالی ۱°۲۷′ غربی﻿ / ﻿۱۳٫۳۳۳°شمالی ۱٫۴۵۰°غربی﻿ / 13.333; -1.450
کشور:  بورکینافاسو
منطقه: منطقه سنتر-نورد
استان: استان بام
شهرستان: شهرستان کونگوسی
منطقهٔ زمانی: یوتی‌سی +۰ (GMT 0)
داریبیتی شهری در شهرستان کونگوسی در استان بام در بورکینافاسوی شمالی است و جمعیت آن ۵۱۲ نفر است.
نابرابردندان

| نابرابردندان محدودهٔ زمانی: تریاس میانه | نابرابردندان محدودهٔ زمانی: تریاس میانه |
| --- | --- |
رده‌بندی علمی: رده‌بندی علمی
فرمانرو:: جانوران
شاخه:: طنابداران
راسته:: ددکمانان
نابرابردندان (نام علمی: Scalenodon) نام یک سرده از راسته ددکمانان است.
ری (فیلم)

| ری | ری |
| --- | --- |
کارگردان: تیلور هاکفورد
تهیه‌کننده: کارن دایان بالدوین هاوارد بالدوین
فیلمنامه‌نویس: جیمی ویت
داستان: تیلور هاکفورد جیمز ال. ویت
بازیگران: جیمی فاکس کری واشینگتن کلیفتون پاول هری لنیکس ترنس هاوارد لارنز تیت ریچارد شیف رجینا کینگ بوکیم وودبین آنجانو الیس دیوید کرامهولتز ریک گومز وارویک دیویس پاتریک باوچو رابرت ویسدم کرت فولر کورتیس آرمسترانگ میک پنیوسکی وندل پیرس
موسیقی: کریگ آرمسترانگ ترانه‌ها: ری چارلز
فیلم‌بردار: پاوئو ادلمن
تدوین‌گر: پال هرش
شرکت تولید: Bristol Bay Productions Anvil Films Baldwin Entertainment Group
توزیع‌کننده: یونیورسال استودیوز
تاریخ‌های انتشار:  ۲۹ اکتبر ۲۰۰۴ (۲۰۰۴-۱۰-۲۹)  
مدت زمان: ۱۵۲ دقیقه
کشور: آمریکا
زبان: انگلیسی 
هزینهٔ فیلم: ۴۰ میلیون دلار
فروش گیشه: ۱۲۴٬۷۳۱٬۵۳۴ دلار
ری (انگلیسی: Ray) فیلمی در ژانر زندگی‌نامه‌ای و موزیکال به کارگردانی تیلور هاکفورد است که براساس زندگی ری چارلز ساخته شده و در سال ۲۰۰۴ منتشر شد.
جیمی فاکس بازیگر نقش اول این فیلم با برنده شدن جایزه اسکار بهترین بازیگر نقش اول مرد و همچنین جوایز دیگر، به‌عنوان دومین بازیگر تاریخ که موفق به دریافت ۵ جایزه معتبر بازیگری برای یک‌نقش شده‌است، شناخته‌شد.
بازیگران

جیمی فاکس : ری چارلز
کری واشینگتن : دلا بی رابینسون
کلیفتون پاول : جف براون
هری لنیکس : جو آدامز
ترنس هاوارد : گوسی مک‌کی
ریچارد شیف : جری وکسلر
رجینا کینگ : مارگی هندریکس
دیوید کرامهولتز : میلت شاو
وارویک دیویس : اوبرون
رابرت ویسدم
کرت فولر
کورتیس آرمسترانگ
وندل پیرس
جوایز

جایزه اسکار بهترین بازیگر نقش اول مرد ۲۰۰۵ (جیمی فاکس)
جایزه اسکار بهترین صداگذاری ۲۰۰۵
جایزه بفتا بهترین بازیگر نقش اول مرد ۲۰۰۵ (جیمی فاکس)
جایزه بفتا بهترین صداگذاری ۲۰۰۵
جایزه گلدن گلوب بهترین بازیگر نقش اول مرد (جیمی فاکس)
جایزه انجمن منتقدان فیلم لندن بهترین بازیگر نقش اول مرد (جیمی فاکس)
جایزه هیئت ملی بازبینی فیلم بهترین بازیگر نقش اول مرد (جیمی فاکس)
رویدادنامه مارونی

رویدادنامه مارونی یک سند مُقَطع به زبان سریانی است که توسط مسیحیان مارونی سوری در میانه‌ی صده‌ی هفتم نوشته شده‌است. نویسندگان این رویدادنامه یک سند معتبر باستان‌شناسی از ثبات در دهه نخست حکومت معاویه بر شام میان سال‌های ۶۵۸ تا ۶۶۵ ارائه می‌دهند.
رویدادنامه مارونی گاه‌شماری سنتی تاریخ اسلام از قبیل سنت‌های اسلامی مانند حج را رد می‌کند.
یان میژو

| یان میژو> اطلاعات شخصی | یان میژو> اطلاعات شخصی | یان میژو> اطلاعات شخصی | یان میژو> اطلاعات شخصی |
| --- | --- | --- | --- |
متولد:  ۲۸ ژانویهٔ ۱۹۸۹ ‏(۳۵ سال) شانشی
ملیت:  چین
قد:  ۱٫۸۸ m (۶ ft ۲ in)*
پست:  Right back
اطلاعات باشگاه: اطلاعات باشگاه
باشگاه کنونی:  Beijing Handball
تیم ملی: تیم ملی
| سال‌ها |  تیم |  حضورها |  (گل‌ها) |
|  |  China |  ۱۴۰ |  (۲۷۰) |
یان میژو (انگلیسی: Yan Meizhu؛ زادهٔ ۲۸ ژانویهٔ ۱۹۸۹) بازیکن زن هندبال اهل چین است. وی در بازی‌های المپیک تابستانی ۲۰۰۸ شرکت کرده‌است.
یواس‌اس کانگورو

یواس‌اس کانگورو ممکن است به یکی از موارد زیر اشاره داشته باشد:
یواس‌اس کانگورو (آی‌ایکس-۱۲۱)
یواس‌اس کانگورو (اس‌پی-۱۲۸۴)
تنبل گلوکم‌رنگ

| تنبل گلوکم‌رنگ | تنبل گلوکم‌رنگ |
| --- | --- |
تنبل گلوکم‌رنگ، Bradypus tridactylus: تنبل گلوکم‌رنگ، Bradypus tridactylus
وضعیت حفاظت: وضعیت حفاظت
 کمترین نگرانی  (IUCN 3.1):  کمترین نگرانی  (IUCN 3.1)
رده‌بندی علمی: رده‌بندی علمی
فرمانرو:: جانوران
شاخه:: طنابداران
رده:: پستانداران
راسته:: کرک‌داران
تیره:: تنبل سه‌پنجه
سرده:: تنبل سه‌پنجه
گونه:: B. tridactylus
نام دوبخشی: نام دوبخشی
Bradypus tridactylus : Bradypus tridactylus 
تنبل گلوکم‌رنگ (نام علمی: Bradypus tridactylus) نام یک گونه از سرده تنبل سه‌پنجه است.
تریپیتاکا

| معادل‌های تریپیتاکا | معادل‌های تریپیتاکا |
| --- | --- |
انگلیسی: Tripiṭaka، Three Baskets
پالی: Tipiṭaka
سانسکریت: त्रिपिटक Tripiṭaka
بنگالی: ত্রিপিটক
برمه‌ای: ပိဋကတ် သုံးပုံ [pḭdəɡaʔ θóʊɴbòʊɴ]
چینی: 三藏  (پین‌یین: sānzàng)
ژاپنی: 三蔵 (さんぞう)  (rōmaji: sanzō)
خمر: ព្រះត្រៃបិដក
کره‌ای: 삼장 (三臧)  (RR: samjang)
سینهالی: ත්‍රිපිටකය
تایلندی: พระไตรปิฎก
ویتنامی: Tam tạng
فهرست موضوعات بودایی: فهرست موضوعات بودایی
تریپیتاکا (به انگلیسی: Tripiṭaka) یا تیپیتاکا (به انگلیسی: Tipiṭaka) یا سه سبد اصطلاحی سنتی برای کتاب مقدس بوداییان است. این کتاب یا متون، منبع متعارف مورد احترام و به‌طور انحصاری معتبر در کیش تراواده بوداگرایی است. کیش مهایانه بوداییان نیز این متون را محترم می‌شمارند و معتبر می‌دانند اما بر خلاف پیروان تراواده برای متون مختلف مشتق از آن و تفسیرهایی که بعدها شکل گرفته‌اند نیز احترام قایل هستند.
قالب چوبی تریپیتاکا کوریانا در معبد هائینسا در کره جنوبی.
تاریخچه

تریپیتاکا بین حدود سال ۵۰۰ پیش از میلاد تا آغاز سده اول میلادی شکل گرفته و به احتمال زیاد برای نخستین بار در قرن اول پیش از میلاد نوشته شده‌است.
سه بخش

هر گروه از بوداییان خرده فرهنگ خاص خود را برای معبد خود دارند که توسط سانگها نوشته شده‌است.
هر مجموعه متشکل از ۳۲ کتاب در سه بخش یا سبدهای آموزه است:
سبد انتظار نظم و انضباط از راهبان (Vinaya PiṭakaVinaya Piṭaka)؛
سبد گفتمان (Sūtra Piṭaka ،Nikayas)
سبد ویژه دکترین (Abhidharma Piṭaka).
به‌ویژه ساختار رفتاری و اخلاقی فضایل سبد نخست به برخی قسمت‌های دارماسوسترا (Dharmaśāstra) در متون هندو شباهت دارد.
زبان

بسیاری از تریپیتاکاهای موجود به زبان پالی برخی به زبان سانسکریت و برخی هم به دیگر زبان‌های آسیایی هستند.
ترجمه به فارسی

از تریپیتاکا و بخش‌های مختلف آن چندین ترجمه به زبان فارسی تهیه شده و با مشخصات زیر به چاپ رسیده‌است:
مونیندو، آجان، داماپادا: راه داما: مجموعه‌ای از خطابه‌های بودا، ترجمۀ کیوان تفتی، تهران: لوح زرین‏‫‬، ۱۴۰۰؛ ‏‫‬۹۳ ص.
ت‍ری‍پ‍ی‍ت‍اک‍ا: آم‍وزش‍‌ه‍ای‌ ب‍ودا، ب‍ن‍ی‍اد ت‍روی‍ج‌ ب‍ودا، ت‍رج‍مۀ ک‍اووس‌ م‍ف‍خ‍م‌ ای‍ن‍ال‍و، ت‍ه‍ران‌ : س‍ل‍م‍ک‌ ، ۱۳۸۴؛ ص‌ ۱۱۹.
تری‌پیتاکا: چ‍ن‍ی‍ن‌ گ‍ف‍ت‌ ب‍ودا ، گردآورنده بوکیو دندو کیوکای، ت‍رج‍م‍ۀ ه‍اش‍م‌ رج‍ب‌زاده‌ از م‍ت‍ون‌ ان‍گ‍ل‍ی‍س‍ی‌ و ژاپ‍ن‍ی‌، ویراست ۲، ت‍وک‍ی‍و: ب‍ن‍ی‍اد ت‍روی‍ج‌ آئ‍ی‍ن‌ ب‍ودا‏‫، ۱۹۸۵ ‬م‬‬‏‫= ۱۳۶۴؛ ۳۰۷ ص‌.‬
تری‌پیتاکا: چ‍ن‍ی‍ن‌ گ‍ف‍ت‌ ب‍ودا، بنیاد ترویج بودا (ژاپن)، ت‍رج‍م‍ۀ ه‍اش‍م‌ رج‍ب‌زاده‌، تهران: طرح نو‏‫، ۱۳۸۹؛ ‏‫۳۲۵ ص.‭‬
تری‌پیتاکا، سوترپیتاکا، خوداکانیکایا، دهمه‌پده: حکمت بودا (ذمه پده) : متنی‌ کهن منتسب به بودا، ترجمه و تصحیح از پالی به انگلیسی فردریش‌ماکس مولر، ترجمۀ فارسی محمدجواد ادبی، تهران: نغمه نواندیش‏‫، ۱۳۸۷؛ ‫۱۵۱ ص.‬
ت‍ری‌ پ‍ی‍ت‍اک‍ا، س‍وت‍راپ‍ی‍ت‍اک‍ا، خ‍وداک‍ان‍ی‍ک‍ای‍ا، ده‍م‍ه‌ پ‍ده‌: خ‍ردب‍ودا (دم‌پ‍اده‌)، ت‍رج‍م‍ه‌ و وی‍رای‍ش‌ ف‍ری‍دری‍ش‌م‍اک‍س‌ م‍ول‍ر، ب‍رگ‍ردان‌ ف‍ارس‍ی‌ م‍ه‍دی‌ ب‍اق‍ی‌ و ش‍ی‍ری‍ن‌ م‍خ‍ت‍اری‍ان‌، ت‍ه‍ران‌: ق‍ص‍ه‌، ۱۳۸۳؛ ۱۱۲ ص‌.
تری‌پیتاکا، سوترپیتاکا، خوداکانیکا‌یا، دهمه‌پده: داماپادا (متن کهنه بودایی)، ترجمه، گردآوری و ویرایش رابرت ون‌دویر، برگردان فرامرز جواهری‌نیا، تهران: مثلث، ۱۳۸۶؛ ۱۲۹ ص.
ن‍ات‌ ه‍ان‌، ت‍ی‍ک‌، در خ‍ن‍دۀ ت‍و ج‍ه‍ان‍ی‌ م‍ی‌خ‍ن‍دد، وی‍راس‍ت‍ار پ‍ی‍ت‍ر ل‍وی‍ت‌، ت‍رج‍م‍ۀ ع‍ل‍ی‌ ب‍رزگ‍ر، ت‍ه‍ران‌: داری‍ن‍وش‌، ۱۳۸۴؛ ص‌ ۷۹.
ری‌پیتاکا، سوتراپیتاکا، پرگیاپارمیتا، هریدیه: ساحل نیروانه، شرح سوتره‌ دل (متن بودایی مهایانه) بر اساس تفسیرهای هندی و تبتی، علیرضا شجاعی، ویراستار مریم ربانی، تهران: سازمان مطالعه و تدوین کتب علوم انسانی دانشگاهها(سمت)، پژوهشکدۀ تحقیق و توسعه علوم انسانی، قم: دانشگاه ادیان و مذاهب‏‫، ۱۳۹۷؛ هفت+‫۲۷۹ ص.
تری‌پیتاکا، سوتراپیتاکا، پرگیاپارمیتا، وجره چهیدیکه، سورۀ الماس و سورۀ دل (دو متن بودایی)، همراه با سه شرح از: هویی ننگ، د.ت. سوزوکی و ادوارد کونتسه‏‫، پژوهش و برگردان علی پاشایی، با همکاری علی‌رضا شجاعی، تهران‏‫: دیبایه‏‫، ۱۳۹۷؛ ‫۲۹۴ ص.‬‏‫
رودولف ایسمایر

رودولف ایسمایر (آلمانی: Rudolf Ismayr؛ ۱۴ اکتبر ۱۹۰۸ – ۹ مه ۱۹۹۸) وزنه‌بردار اهل آلمان بود.
وی در مسابقات کشوری و بین‌المللی در مجموع برندهٔ ۱ مدال طلا، ۲ مدال نقره شده‌است.
دانشگاه باچاخان

| 0 | 1 |
| --- | --- |
نوع: دانشگاه دولتی
بنیانگذاری شده: ۲۰۱۲
معاون رئیس دانشگاه: فضل رحیم مروت
موقعیت: چارسده، خیبر پختونخوا، پاکستان 
وبگاه: Official website
دانشگاه باچاخان (به پشتو: باچا خان پوهنتون) (به اردو: جامعہ باچاخان) دانشگاهی دولتی است که در شهر چارسده ایالت خیبر پختونخوا پاکستان قرار دارد. این دانشگاه در ژوئیه ۲۰۱۲ به منظور پیشبرد دانش و یادگیری از طریق تحقیقات و آموزش و پرورش با کیفیت برای پاکستان ایجاد شد.

در ۲۰ ژانویه ۲۰۱۶ طی یک حمله تروریستی به این دانشگاه که به دست تعدادی مرد مسلح انجام شد ۲۲ نفر از دانشجویان و اساتید دانشگاه کشته و چندین نفر زخمی شدند.
یان میلینگ

یان میلینگ (انگلیسی: Yan Meiling؛ زادهٔ ۱۴ ژانویهٔ ۱۹۹۷) بازیکن زن راگبی ۷ نفره اهل چین است.
وی در مسابقات کشوری و بین‌المللی در مجموع برندهٔ ۱ مدال طلا، ۱ مدال نقره شده‌است.
معادله موج الکترومغناطیس

معادله موج الکترومغناطیس دومین حکم دیفرانسیل جزئی معادله است که انتشار موج‌های الکترومغناطیس را در محیط مادی یا خلاء توصیف می‌کند. فرم همگن این معادله به هر دو شکل میدان الکتریکی E و میدان مغناطیسی B نوشته می‌شود:
{\begin{aligned}\left(v_{\mathrm {ph} }^{2}\nabla ^{2}-{\frac {\partial ^{2}}{\partial t^{2}}}\right)\mathbf {E} &=\mathbf {0} \\\left(v_{\mathrm {ph} }^{2}\nabla ^{2}-{\frac {\partial ^{2}}{\partial t^{2}}}\right)\mathbf {B} &=\mathbf {0} \end{aligned}}
در اینجا  c={1 \over {\sqrt {\mu \epsilon }}} سرعت نور است ²∇ عملگر لاپلاس است.
در خلاء c = c0 = 299,792,458 متر بر ثانیه است. معادله موج الکترومغناطیس از معادله ماکسول پیروی می‌کند.
باید به این نکته توجه کرد که در متون گذشته B چگالی جریان مغناطیسی یا القای مغناطیسی نامیده میشد.
منشاء معادله موج الکترومغناطیسی > توزیع بار

توزیع بار نیازمند آن است که زمان سرعت تغییرات بار کل در یک حجم V با جریان خالص جاری در سطح بسته s برابر باشد:
در اینجا J چگالی خالص (آمپر بر مترمربع) جریان در سطح بسته و ρ چگالی شارژ (کولن بر متر مکعب) در هر نقطه از حجم است. طبق قضیه دیورژانس این رابطه می‌تواند از فرم انتگرالی به دیفرانسیلی تبدیل شود.
قانون قبلی مداری آمپر به تصحیح ماکسول
در شکل اصلی آن، قانون مداری آمپر با میدان مغناطیسی B بواسطه J رابطه دارد:
در اینجا S یک سطح باز محدود شده در خط منحنی C است. این شکل انتگرالی با بکار بردن قضیه استوکس می‌تواند به شکل دیفرانسیلی تبدیل شود:
تناقض بین قانون مداری آمپر و قانون توزیع بار:
با گرفتن دیورژانس از هر دو طرف قانون مداری آمپر داریم:
دیورژانس کرل هر میدان برداری، شامل میدان مغناطیسی B همیشه برابر صفر است:
با بهم پیوستن این دو معادله داریم:
زیرا  \ \mu _{0} یک ثابت غیر صفر است. پس به این ترتیب
به‌هرحال با توجه به قانون توزیع بار داریم:
بنابراین، همانند قانون مداری کیرشهف، قانون مداری آمپر تنها برای حفظ وضعیت درگیر چگالی بار ثابت باید پدیدار شود.
(نباید مانند وضعیتی که در شارژ و دشارژ صفحه خازن رخ می‌دهد، باشد.)
منشاء معادله موج الکترومغناطیسی > تصحیح قانون مداری آمپر توسط ماکسول

ماکسول تصور می‌کرد که برقراری جریان در اتصال با قطبش خطی یک دی الکتریک است.
توجیه این بسط واقعی جابجایی جریان چنانچه در زیر آمده؛
شرح قانون گاوس در شکل انتگرالی:
در اینجا S سطح بسته در حجم V است. با بکار بردن قضیه دیورژانس این شکل انتگرالی می‌تواند به‌شکل دیفرانسیلی تبدیل شود:
با مشتق‌گیری زمانی از هر دو طرف معادله و معکوس کردن دیفرانسیل در سمت چپ داریم:
نتیجه‌گیری اخیر، در ادامه قانون مداری آمپر و معادله توزیع بار اظهار می‌کند که اینجا دواصل میدان مغناطیسی عملی است. چگالی جریان J که آمپر بنا نهاد، و جریان:
بنابر شکل درست و تصحیح شده قانون مداری آمپر، داریم:
منشاء معادله موج الکترومغناطیسی > فرضیه ماکسول مبنی بر اینکه نور یک موج الکترومغناطیس است

مقاله ۱۸۶۴ ماکسول نظریه الکترودینامیک میدان الکترومغناطیسی عنوان گرفت. وی قانون مداری آمپر را که قسمت سوم مقاله ۱۸۶۱ اش، در مورد خطوط (میدان) نیرو بود، به شکل اصلاح شده بکار برد.قسمت چهارم از مقاله اش نظریه الکترومغناطیس نور نامیده شد.
ماکسول تغییر جریان را با چند معادله دیگر الکترومغناطیس ترکیب کرد و یک معادله موج با سرعت برابر با سرعت نور بدست آورد.
او معتقد بود:
این نتیجه برای نشان دادن اینکه نور و مغناطیس خاصیتهای مواد مشابه هستند، ظاهر می‌شود.
و نور بنا بر قوانین الکترومغناطیس، یک اختلال الکترومغناطیسی منتشر شده در یک میدان است.
استنتاج ماکسول از معادله موج الکترومغناطیس، در فیزیک جدید با روش‌های ساده‌تر، با نسخه تصحیح شده قانون مداری آمپر که با قانون القای فارادی ترکیب می‌شود، جایگزین شده بود.
برای بدست آوردن معادله موج الکترومغناطیس در خلاء این روش‌های مدرن بکار میروند.
در اینجا ρ = 0 است، چون چگالی بار وجود ندارد.
با کرل گرفتن از معادلات کرل، داریم:
با بکارگیری اتحاد برداری
(در اینجا V هر تابع برداری در فضاست، که معادله را به معادله موج تبدیل می‌کند.
در اینجا  \scriptstyle c_{0}={1 \over {\sqrt {\mu _{0}\varepsilon _{0}}}}\,=\,2.99792458\times 10^{8} متر بر ثانیه سرعت نور است.
شکل هموردای معادله موج همگن

معادلات نسبیت می‌توانند به شکل هموردا نوشته شوند:
این همان چهار بردار پتانسیل است:
با توجه به شرط لورنتس:
در اینجا
عملگر دالامبر است.
(مربع خطای تایپی نیست؛ این یک نماد درست برای این عملگر است.)
معادله موج همگن در دستگاه چهار بعدی منحنی

معادلات ماکسول در چهار بعد
معادلات موج الکترومغناطیس از دو راه اصلاح شده اند؛ مشتق جایگزین شده با مشتق هموردا، و روش نوین که وابسته به پدیدار شدن انحناست.
در اینجا  \scriptstyle {R^{\alpha }}_{\beta } تانسور خمش ریچی، و ; نمایانگر دیفرانسیل هموردا است.
عمومیت دادن شزط لورنتس در دستگاه چهار بعدی منحنی به اینصورت فرض می‌شود:
معادله موج الکترومغناطیس ناهمگن

معادله موج الکترومغناطیس ناهمگن
بار نقطه‌ای متغیر در واحد زمان، و چگالی جریان می‌تواند مانند یک چشمه موج الکترومغناطیس در خلاء عمل کند.
معادله ماکسول می‌تواند به فرم معادله موج با چشمه‌ها نوشته شود. افزودن چشمه‌ها به معاله موج، معادلات دیفرانسیل جزئی ناهمگن میسازد.
حل معادله موج الکترومغناطیس

معادله موج
راه حل اصلی برای معادله موج الکترومغناطیس یک وضعیت خوب خطی از موج‌ها به شکل
و
است.
درواقع تابع g در استدلال بدون مقدار φ، خوب عمل می‌کند.
در اینجا فرکانس زاویه‌ای (رادیان بر ثانیه) و بردار موج است (رادیان بر متر).
اگرچه تابع g می‌تواند وجود داشته باشد و اغلب یک موج سینوسی تک رنگ است، نباید سینوسی یا حتی دوره‌ای باشد.
در عمل g نمی‌تواند دوره تناوب نامحدود داشته باشد، چون هر موج الکترومغناطیس واقعی باید همیشه یک اندازه محدود در فضا و زمان داشته باشد.
بنابراین، و بر اساس نظریه تجزیه فوریه، یک موج واقعی باید ترکیبی باشد از موقعیت خوب یک سیستم نامحدود با فرکانس سینوسی.
بعلاوه، به عنوان یک راه حل معتبر، بردارهای موج و فرکانس زاویه‌ای مستقل نیستند؛ آن‌ها باید به رابطه انتشار مرتبط باشند:
در اینجا K عدد موج و λ طول موج است.
حل معادله موج الکترومغناطیس > وضعیت ثابت سینوسی تک رنگ

ساده‌ترین روش حل معادله موج از فرض کردن یک موج سینوسی تک فرکانس در حالت تفکیک پذیر آن بدست می‌آید:
در اینجا  \scriptstyle i عدد موهومی است.
\scriptstyle \omega \,=\,2\pi f فرکانس زاویه‌ای است(رادیان بر ثانیه).
\scriptstyle f فرکانس است(هرتز).
و  \scriptstyle e^{i\omega t}\,=\,\cos(\omega t)+i\sin(\omega t)\, فرمول لئونارد اویلر است.
حل معادله موج الکترومغناطیس > حل موج تخت

حل موج تخت سینوسی از معادله موج الکترومغناطیس
یک صفحه و یک بردار نرمال تعریف می‌شود:
حل موج رونده عرضی با معادله موج، به این صورت است:
و
در اینجا : \scriptstyle \mathbf {r} \,=\,(x,\,y,\,z) یک بردار مکان است(متر).
این روش حل بیان می‌کند موج عرضی در جهت بردار نرمال  \scriptstyle \mathbf {n}  میرود.
اگر یک جهت Z، مثل جهت  \scriptstyle \mathbf {n}  و یک جهت X مثل جهت  \scriptstyle \mathbf {E}  تعریف کنیم، طبق قانون فارادی، خطوط میدان مغناطیسی در جهت y است و با رابطه 
 \scriptstyle c^{2}{\partial B \over \partial z}\,=\,{\partial E \over \partial t} 
به میدان الکتریکی وابسته می‌شود. 
چون دیورژانس میدان الکتریکی و مغناطیسی صفر است، در جهت انتشار، میدان وجود ندارد. 
این روش حل، حل قطبش خطی معادله موج است. 
در اینجا حل قطبش کروی در هر میدان چرخان حول بردار نرمال هم وجود دارد.
حل معادله موج الکترومغناطیس > تجزیه طیفی

چون معادلات ماکسول در خلاء، خطی حل می‌شوند، می‌توان آن‌ها را به موقعیتهای خوب سینوسی تجزیه کرد.
این اساس روش تبدیلات فوریه برای حل معادله دیفرانسیل است.
با حل سینوسی معادله موج الکترومغناطیس، داریم:
و
در اینجا : \scriptstyle t زمان(ثانیه)،
و : \scriptstyle \phi _{0} زاویه فاز(رادیان) است.
بردار موج با رابطه
به فرکانس زاویه‌ای وابسته است.
در اینجا k عدد موج و λ طول موج است.
طیف الکترومغناطیس، همچون تابع طول موج، یک طرح از بزرگی میدان (یا انرژی) است.
حل معادله موج الکترومغناطیس > سایر روش‌ها

حل تحلیلی تقارن کروی یا استوانه‌ای معادله موج الکترومغناطیس نیز امکان‌پذیر است.
در مختصات استوانه‌ای معادله موج می‌تواند به این صورت نوشته شود:
و
این معادلات می‌توانند به شکل تابع بسل در مختصات کروی بازنویسی شوند.
در مختصات استوانه ای، حل معادله موج، تابع بسل معمولی عددی است.
سایر موارد > نظریه و آزمایش

| 0 | 1 |
| --- | --- |
 معادلات ماکسول  معادله موج  Electromagnetic modeling  تابش الکترومغناطیسی  پایستگی بار  نور  طیف الکترومغناطیسی  نورشناسی  قطبش دایره‌ای :  نسبیت خاص  نسبیت عام  Photon dynamics in the double-slit experiment  Photon polarization  Larmor power formula  Theoretical and experimental justification for the Schrödinger equation
سایر موارد > کاربردها

| 0 | 1 |
| --- | --- |
 رنگین‌کمان  تابش زمینه کیهانی  لیزر  هم‌جوشی محصورسازی لختی  عکاسی  پرتو ایکس  پراش اشعه ایکس  رادار :  موج‌های رادیویی  رایانش نوری  ریزموج  تمام‌نگاری  میکروسکوپ  تلسکوپ  همگرایی گرانشی  جسم سیاه
بیشتر بخوانید > Electromagnetism > Journal articles

Maxwell, James Clerk, "A Dynamical Theory of the Electromagnetic Field", Philosophical Transactions of the Royal Society of London 155, 459-512 (1865). (This article accompanied a December 8, 1864 presentation by Maxwell to the Royal Society.)