stanford-oval/wikipedia huggingface dataset:
نارکوی مقدس

این مقاله دربارهٔ مجموعه نتفلیکس کره جنوبی است. برای کشور، سورینام را ببینید. برای مجموعه نتفلیکس درام جنایی آمریکایی کلمبیایی مکزیکی، نارکوها و نارکوها: مکزیک را ببینید.
| نارکوی مقدس | نارکوی مقدس |
| --- | --- |
پوستر رسمی کره‌ای برای سورینام (با نام انگلیسی Narco-Saints): پوستر رسمی کره‌ای برای سورینام (با نام انگلیسی Narco-Saints)
نام‌های دیگر: سورینام The Accidental Narco نارکوی تصادفی
هانگول: 수리남
معنای لفظی: Suriname سورینام
لاتین‌نویسی اصلاح‌شده: Surinam
 :  
ژانر: دلهره‌آور جنایی
سازنده: نتفلیکس
الهام‌گرفته از: نارکوها اثر کریس برنکتو     کارلو برنارد     داگ میرو
نویسنده: یون جونگ-بین کوان سونگ هی
کارگردان: یون جونگ بین
بازیگران: ها جونگ-وو هوانگ جونگ-مین پارک هه-سو جو وو-جین یو یون-سوک
موسیقی از: جو یونگ ووک
کشور سازنده: کره جنوبی
زبان‌(های) اصلی: کره ای انگلیسی چینی هلندی اسپانیایی پرتغالی
شمار قسمت‌ها: ۶
تولید: تولید
تهیه‌کننده‌ها: کانگ میونگ چان کو سو ران
مکان‌های تولید: کره جنوبی جمهوری دومینیکن
تولیدکننده‌ها: مون‌لایت فیلم پرفکت استورم فیلم آی‌ان‌سی.
بودجه: ۳۵ میلیارد وون
پخش: پخش
شبکهٔ اصلی: نتفلیکس
انتشار اولیه: ۹ سپتامبر ۲۰۲۲ (۲۰۲۲-09-۰۹)
نارکوی مقدس (انگلیسی: Narco-Saints; کره‌ای: 수리남; لاتین‌نویسی اصلاح‌شده: Surinam) یک مجموعه تلویزیونی اینترنتی کره جنوبی سال ۲۰۲۲ به کارگردانی و نویسندگی یون جونگ-بین و با بازی ها جونگ-وو، هوانگ جونگ-مین، پارک هه-سو، جو وو-جین و یو یون-سوک است. این مجموعه بر پایهٔ اتفاقات واقعی است و داستان یک کارآفرین عادی را به تصویر می‌کشد که در سورینام روی زندگی خود ریسک می‌کند. این مجموعه در ۹ سپتامبر ۲۰۲۲ در نتفلیکس همراه با دوبله انگلیسی منتشر شد و نام آن از سورینام به منظور تشابه با سریال‌های قبلی نتفلیکس، نارکوها (۲۰۱۵–۲۰۱۷) و نارکوها: مکزیک (۲۰۱۸–۲۰۲۱) به نارکوی مقدس تغییر کرد.
بازیگران > اصلی

ها جونگ-وو در نقش کانگ این گو
هوانگ جونگ-مین در نقش جون یو هوان
پارک هه-سو در نقش چوی چانگ هو
جو وو-جین در نقش بیون کی ته
یو یون-سوک در نقش دیوید جولیو پارک
بازیگران > مکمل

چو جا هیون در نقش پارک هه جین، همسر این گو
چانگ چن در نقش چن ژن
اچ‌ام‌اس اورورا (۱۸۸۷)

| پیشینه> مالک | پیشینه>  |
| --- | --- |
آب‌اندازی::  ۱ فوریه ۱۸۸۶
آغاز کار::  ۲۸ اکتبر ۱۸۸۷
مشخصات اصلی: مشخصات اصلی
وزن::  5,600 tons
درازا::  ۳۰۰ فوت (۹۱ متر)
پهنا::  ۵۶ فوت (۱۷ متر)
آبخور::  ۲۲٫۵ فوت (۶٫۹ متر)
سرعت::  17 knots natural draught
کشتی اچ‌ام‌اس اورورا (۱۸۸۷)
اچ‌ام‌اس اورورا (۱۸۸۷) (به انگلیسی: HMS Aurora (1887)) یک کشتی بود که طول آن ۳۰۰ فوت (۹۱ متر) بود. این کشتی در سال ۱۸۸۷ ساخته شد.
یواس‌ان‌اس سرجوخه لئونارد سی براستروم (تی-ای‌کی-۲۵۵)

| 0 | 1 |
| --- | --- |
پیشینه: پیشینه
مالک: 
آب‌اندازی::  ۵ دسامبر ۱۹۴۲
آغاز کار::  ۱۰ مه ۱۹۴۳
تکمیل ساخت::  ۱۸ سپتامبر ۱۹۴۳
به دست آورده شده::  ۲۷ مارس ۱۹۴۸
مشخصات اصلی: مشخصات اصلی
وزن::  ۲۲٬۰۹۴ تن بزرگ (۲۲٬۴۴۹ تن)
درازا::  ۵۲۰ فوت (۱۶۰ متر)
پهنا::  ۷۲ فوت (۲۲ متر)
آبخور::  ۳۳ فوت (۱۰ متر)
سرعت::  ۱۷ گره (۳۱ کیلومتر بر ساعت)
یواس‌ان‌اس سرجوخه لئونارد سی براستروم (تی-ای‌کی-۲۵۵) (به انگلیسی: USNS Private Leonard C. Brostrom (T-AK-255)) یک کشتی بود که طول آن ۵۲۰ فوت (۱۶۰ متر) بود. این کشتی در سال ۱۹۴۳ ساخته شد.
پیتر آببل

| پیتر آببل | پیتر آببل |
| --- | --- |
زادهٔ: ۱۹۷۷ آنتورپ
محل تحصیل: دانشگاه استنفورد (PhD)  دانشگاه کاتولیک لون (MS) 
پیشینه علمی: پیشینه علمی
شاخه(ها): هوش مصنوعی، یادگیری ماشینی، یادگیری تقویتی عمیق، رباتیک، یادگیری بی‌نظارت
محل کار: دانشگاه کالیفرنیا، برکلی Gradescope  Covariant.AI
استاد راهنما: اندرو ان‌جی
 :  
پیتر آببل (انگلیسی: Pieter Abbeel؛ زادهٔ ۱۹۷۷) دانشمند در زمینه یادگیری ماشینی است.
اچ‌ام‌اس اورورا (۱۲)

| 0 | 1 |
| --- | --- |
پیشینه: پیشینه
مالک: 
مشخصات اصلی: مشخصات اصلی
وزن::  5,220 tons standard load
درازا::  ۵۰۶ فوت (۱۵۴ متر)
پهنا::  ۵۱ فوت (۱۶ متر)
آبخور::  ۱۴ فوت (۴٫۳ متر)
سرعت::  ۳۲ گره (۵۹ کیلومتر بر ساعت)
اچ‌ام‌اس اورورا (۱۲) (به انگلیسی: HMS Aurora (12)) یک کشتی بود که طول آن ۵۰۶ فوت (۱۵۴ متر) بود. این کشتی در سال ۱۹۳۶ ساخته شد.
ناوچه تیپ ۲۱

| 0 | 1 |
| --- | --- |
پیشینه: پیشینه
مالک: 
اطلاعات کلی کلاس: اطلاعات کلی کلاس
تکمیل شده:: ۸
فعال:: ۵
از دست رفته:: ۲
بازنشسته:: ۱
مشخصات اصلی: مشخصات اصلی
وزن::  As built:*:2,750 tons (standard)*:3,250 tons (full load)After strengthening:*:2,860 tons (standard)*:3,360 tons (full load) 
درازا::  ۳۶۰ فوت (۱۱۰ متر)
پهنا::  ۴۱٫۸ فوت (۱۲٫۷ متر)
آبخور::  ۱۹ فوت (۵٫۸ متر)
سرعت::  ۳۲ گره (۵۹ کیلومتر بر ساعت؛ ۳۷ مایل بر ساعت)
ناوچه تیپ ۲۱ (به انگلیسی: Type 21 frigate) یک کشتی است که طول آن ۳۶۰ فوت (۱۱۰ متر) می‌باشد.
راجر هیل شیف

| راجر هیل شیف | راجر هیل شیف |
| --- | --- |
فرماندار کل انتاریو Acting: فرماندار کل انتاریو Acting
دوره مسئولیت ۱۸۱۲ – ۱۸۱۳: دوره مسئولیت ۱۸۱۲ – ۱۸۱۳
پادشاه: جرج سوم
فرماندار کل: جورج پروست
پس از: آیزاک براک
 :  
اطلاعات شخصی: اطلاعات شخصی
زاده: ۱۵ ژوئیهٔ ۱۷۶۳ بوستون
درگذشته: ۱۷ ژوئیهٔ ۱۸۵۱ (۸۸ سال) ادینبرا
ملیت: پادشاهی متحد بریتانیای کبیر و ایرلند
خدمات نظامی: خدمات نظامی
وفاداری: پادشاهی متحد بریتانیای کبیر و ایرلند
خدمت/شاخه: نیروی زمینی بریتانیا
سال‌های خدمت: ۱۷۷۸–۱۸۳۵
درجه: ارتشبد
فرمانده: کانادای علیا مونترآل (۱۸۱۳–۱۸۱۵)
جنگ‌ها/عملیات‌: جنگ‌های انقلاب فرانسه جنگ ۱۸۱۲
راجر هیل شیف (انگلیسی: Roger Hale Sheaffe; ۱۵ ژوئیهٔ ۱۷۶۳ – ۱۷ ژوئیهٔ ۱۸۵۱) نظامی و سیاست‌مدار اهل پادشاهی متحد بریتانیای کبیر و ایرلند بود.
آستروسیت

| آستروسیت | آستروسیت |
| --- | --- |
سلول‌های آستروسیت در محیط کشت پس از رنگ آمیزی با آنتی‌بادی GFAP.: سلول‌های آستروسیت در محیط کشت پس از رنگ آمیزی با آنتی‌بادی GFAP.
شناسه‌ها: شناسه‌ها
MeSH: D001253
شناسه  نورولکس: sao1394521419
TH: H2.00.06.2.00002، H2.00.06.2.01008
FMA: 54537
آستروسیت (astrocyte) یا آستروگلیا یا اختریاخته، یاخته‌ای گلیایی (پی‌بانی) و ستاره‌شکل است که تغذیه و حفاظت یاخته‌های عصبی را بر عهده دارد.
آستروسیت‌ها سلول‌های گلیای ستاره‌شکل در مغز و طناب نخاعی می‌باشند. آستروسیت‌ها بیشترین نوع سلول‌های گلیا هستند. آستروسیت یعنی سلول ستاره‌ای و این نام به درستی شکل این سلول را توصیف می‌کند. آستروسیت‌ها از اندازه بزرگی برخوردارند و نورون‌ها را تغذیه کرده و از ان‌ها حمایت می‌کنند و به همراه میکروگلیاها مواد زاید درون مغز را از بین می‌برند؛ و در نهایت به صورت مواد شیمیایی از مایع احاطه‌کنندهٔ نورون‌ها حفاظت می‌کنند.
گاهی نورون‌ها به دلایل ناشناخته‌ای از بین می‌روند یا در اثر ضربهٔ مغزی عفونت یا سکتهٔ مغزی می‌میرند. در این هنگام آستروسیت‌ها به همراه میکروگلیا وظیفهٔ پاکسازی و از بین بردن مواد زاید باقی‌مانده را به عهده می‌گیرند. این سلول‌ها قادرند در دستگاه عصبی مرکزی حرکت کرده، به هنگام برخورد با یک مادهٔ زاید آن را بلعیده و هضم کنند. به این فرایند بیگانه‌خواری (فاگوسیتوز) می‌گوییم.
به آستروسیتی که عمدتاً در مادهٔ خاکستری مغز یافت می‌شود و زوائد گلیایی کوتاه، ضخیم و بسیار منشعبی دارد آستروسیت درشت‌رشته (protoplasmic astrocyte) گفته می‌شود.
به آستروسیتی که عمدتاً در مادهٔ سفید مغز یافت می‌شود و زوائد گلیایی بلند، نازک و کمتری دارد آستروسیت نازک‌رشته (fibrous astrocyte) می‌گویند.
پیتر هاپکرک

پیتر هاپکرک (به انگلیسی: Peter Hopkirk) یک روزنامه نگار انگیسی است که تا به حال شش کتاب در مورد امپراتوری انگلستان، روسیه و آسیای مرکزی نوشته‌است.
آثار

بازی بزرگ
مکتب اشکن

یکی از آثار مکتب اشکن بر روی یک تمبر آمریکایی.
مکتب اَشکَن (به انگلیسی: Ashcan School) یا مکتب اَش کَن (Ash Can School) یک جنبش هنری واقع‌گرایانه آمریکایی در اوایل قرن بیستم بود. این جنبش از دل گروهی به نام هشت (The Eight) بیرون آمد که تنها یک‌بار در سال ۱۹۰۸ آثارشان را به نمایش گذاشته بودند. پیروان این مکتب تلاش می‌کردند تا زندگی روزمره آمریکایی را وارد هنر خود کنند، و این واکنشی بود در مقابل نقاشانی که پیرو قواعد زیبایی‌شناسی اروپا بودند.
رابرت هنری رهبر گروه بود و آرتور دیویس، ماوریس پرندرگاست، ارنست لاسون، ویلیام گلاکنس، ایورت شین، جان فرنچ اسلون و جورج لوکس اعضای آن بودند.
اونیماسا

| اونیماسا | اونیماسا |
| --- | --- |
کارگردان: هیدئو گوشا
فیلمنامه‌نویس: هیدئو گوشا
بازیگران: تاتسویا ناکادای ماساکو ناتسومه تتسورو تامبا ایتارو اوزاوا کوجی یاکوشو ماری ناتسوکی میکیئو ناریتا شیما ایواشیتا ریوهی اوچیدا
تاریخ‌های انتشار:  ۱۹۸۲ (۱۹۸۲)  
مدت زمان: ۱۴۶ دقیقه
کشور: ژاپن
زبان: ژاپنی 
اونیماسا (انگلیسی: Onimasa) یک فیلم درام ژاپنی به کارگردانی هیدئو گوشا است که در سال ۱۹۸۲ منتشر شد. ماساکو ناتسومه بابت ایفای نقش در این فیلم برندهٔ جایزه روبان آبی بابت «بهترین بازیگر زن» شد.
بازیگران

تاتسویا ناکادای در نقش اونیماسا
ماساکو ناتسومه
تتسورو تامبا
ایتارو اوزاوا
کوجی یاکوشو
ماری ناتسوکی
میکیئو ناریتا
شیما ایواشیتا
ریوهی اوچیدا
میکل اوربیگوزو

| 0 | 1 | 2 | 3 |
| --- | --- | --- | --- |
 میکل اوربیگوزو - ۲۰۱۸:  میکل اوربیگوزو - ۲۰۱۸
اطلاعات شخصی: اطلاعات شخصی
نام کامل:  Mikel Orbegozo Orbegozo
زادروز:  ۱۵ آوریل ۱۹۸۹ ‏(۳۵ سال)
زادگاه:  سان سباستیان
قد:  ۱٫۸۳ متر (۶ فوت ۰ اینچ)
پست:  مهاجم
اطلاعات باشگاهی: اطلاعات باشگاهی
باشگاه کنونی:  Tudelano
شمارهٔ پیراهن:  ۹
باشگاه‌های جوانان: باشگاه‌های جوانان
۲۰۰۰–۲۰۰۸:  Real Sociedad
باشگاه‌های حرفه‌ای*: باشگاه‌های حرفه‌ای*
| سال‌ها |  باشگاه‌ها |  بازی† |  (گل)† |
| ۲۰۰۷–۲۰۱۱ |  Real Sociedad B |  ۸۳ |  (۲۹) |
| ۲۰۱۱–۲۰۱۴ |  باشگاه فوتبال اتلتیک بیلبائو بی |  ۱۴ |  (۴) |
| ۲۰۱۲ |  ← باشگاه خیمناستیک تاراگونا (قرضی) |  ۱۱ |  (۰) |
| ۲۰۱۲–۲۰۱۳ |  ← Sestao (قرضی) |  ۲۲ |  (۳) |
| ۲۰۱۳–۲۰۱۴ |  ← Amorebieta (قرضی) |  ۳۷ |  (۱۱) |
| ۲۰۱۴–۲۰۱۵ |  Getafe B |  ۳۷ |  (۱۶) |
| ۲۰۱۵–۲۰۱۶ |  باشگاه فوتبال کامپوستلا |  ۲۰ |  (۳) |
| ۲۰۱۶ |  Marbella |  ۵ |  (۰) |
| ۲۰۱۶–۲۰۱۷ |  Jaén |  ۱۹ |  (۲) |
| ۲۰۱۷ |  Ebro |  ۱۲ |  (۴) |
| ۲۰۱۷–۲۰۲۰ |  Real Unión |  ۶۴ |  (۲۴) |
| ۲۰۲۰– |  Tudelano |  ۱۸ |  (۶) |
 تعداد بازی‌ها و گل‌ها فقط مربوط به بازی‌های لیگ داخلی است و آمار به روز شده در تاریخ ۲۲:۰۸, ۲۶ آوریل ۲۰۲۱ (UTC). :  تعداد بازی‌ها و گل‌ها فقط مربوط به بازی‌های لیگ داخلی است و آمار به روز شده در تاریخ ۲۲:۰۸, ۲۶ آوریل ۲۰۲۱ (UTC). 
میکل اوربیگوزو (انگلیسی: Mikel Orbegozo؛ زادهٔ ۱۵ آوریل ۱۹۸۹) بازیکن فوتبال اهل اسپانیا است.
از باشگاه‌هایی که در آن بازی کرده‌است می‌توان به باشگاه خیمناستیک تاراگونا، باشگاه فوتبال کامپوستلا، و باشگاه فوتبال اتلتیک بیلبائو بی اشاره کرد.
پوتووروو (استان ماسوویان)

| پوتووروو (استان ماسوویان) | پوتووروو (استان ماسوویان) |
| --- | --- |
روستا: روستا
  نشان:   نشان
پوتووروو (استان ماسوویان): پوتووروو (استان ماسوویان)
مختصات: ۵۱°۳۱′ شمالی ۲۰°۴۳′ شرقی﻿ / ﻿۵۱٫۵۱۷°شمالی ۲۰٫۷۱۷°شرقی﻿ / 51.517; 20.717: مختصات: ۵۱°۳۱′ شمالی ۲۰°۴۳′ شرقی﻿ / ﻿۵۱٫۵۱۷°شمالی ۲۰٫۷۱۷°شرقی﻿ / 51.517; 20.717
کشور:  لهستان
استان: استان ماسوویان
شهرستان: شهرستان پژسوخا
گمینا: گمینا پوتووروو
جمعیت: جمعیت
 • کل: ۹۹۰
وبگاه: http://www.potworow.pl
پوتووروو (به لهستانی:  Potworów) یک روستا در لهستان است که در گمینا پوتووروو واقع شده‌است. پوتووروو ۹۹۰ نفر جمعیت دارد.
ادر لوئیز لیما دی سوزا

| اطلاعات شخصی | اطلاعات شخصی | اطلاعات شخصی | اطلاعات شخصی |
| --- | --- | --- | --- |
نام کامل:  Éder Luiz Lima de Souza
زادروز:  ۹ ژانویهٔ ۱۹۸۷ ‏(۳۷ سال)
زادگاه:  کمپیناس، برزیل
قد:  ۱٫۷۹ متر (۵ فوت ۱۰ اینچ)*
پست:  مهاجم (فوتبال)
اطلاعات باشگاهی: اطلاعات باشگاهی
باشگاه کنونی:  چونبوک هیوندای موتورز
شمارهٔ پیراهن:  ۲۳
باشگاه‌های حرفه‌ای*: باشگاه‌های حرفه‌ای*
| سال‌ها |  باشگاه‌ها |  بازی† |  (گل)† |
| ۲۰۰۶–۲۰۰۷ |  Guarani |  ۲ |  (۰) |
| ۲۰۰۷–۲۰۱۳ |  Tombense |  ۰ |  (۰) |
| ۲۰۰۸ |  ← فلامینگو (قرضی) |  ۳۱ |  (۱۲) |
| ۲۰۰۸ |  ← Paraná (قرضی) |  ۱۸ |  (۴) |
| ۲۰۰۹ |  ← Vila Nova (قرضی) |  ۵۴ |  (۹) |
| ۲۰۰۹–۲۰۱۰ |  ← باشگاه فوتبال آستراس تریپولی (قرضی) |  ۲۸ |  (۶) |
| ۲۰۱۰–۲۰۱۱ |  ← آ. ا. ک آتن (قرضی) |  ۱۲ |  (۱) |
| ۲۰۱۱ |  ← Criciúma (قرضی) |  ۶ |  (۰) |
| ۲۰۱۱–۲۰۱۲ |  ← Nacional-MG (قرضی) |  ۰ |  (۰) |
| ۲۰۱۳ |  ← Boa EC (قرضی) |  ۱ |  (۰) |
| ۲۰۱۴ |  باشگاه فوتبال الشباب عربستان سعودی |  ۴ |  (۰) |
| ۲۰۱۵–۲۰۱۷ |  دائجو |  ۷۶ |  (۱۶) |
| ۲۰۱۷– |  چونبوک هیوندای موتورز |  ۰ |  (۰) |
 تعداد بازی‌ها و گل‌ها فقط مربوط به بازی‌های لیگ داخلی است و آمار به روز شده در تاریخ April 25, 2011. :  تعداد بازی‌ها و گل‌ها فقط مربوط به بازی‌های لیگ داخلی است و آمار به روز شده در تاریخ April 25, 2011. 
ادر لوئیز لیما دی سوزا (به پرتغالی: Éder Luiz Lima de Souza) هافبک اهل برزیل است که در شهر کمپیناس و در تاریخ ۹ ژانویهٔ ۱۹۸۷ به دنیا آمده‌است.
ادر لوئیز لیما دی سوزا در تیم‌های فوتبال Guarani سابقهٔ حضور دارد.
اچ‌ام‌اس اورورا (۱۷۷۷)

| پیشینه> مالک | پیشینه>  |
| --- | --- |
سفارش ساخت::  ۳ ژوئیه ۱۷۷۶
آب‌اندازی::  ۱ ژوئیه ۱۷۷۶
آغاز کار::  ۷ ژوئن ۱۷۷۷
اعزام::  ۱ ژوئیه ۱۷۷۷
مشخصات اصلی: مشخصات اصلی
درازا::  ۱۲۰ فوت ۶ اینچ (۳۶٫۷۳ متر)
پهنا::  ۳۳ فوت ۷ اینچ (۱۰٫۲ متر)
عمق نگهداری کشتی::  ۱۱ فوت ۰ اینچ (۳٫۳۵ متر)
اچ‌ام‌اس اورورا (۱۷۷۷) (به انگلیسی: HMS Aurora (1777)) یک کشتی بود که طول آن ۱۲۰ فوت ۶ اینچ (۳۶٫۷۳ متر) بود. این کشتی در سال ۱۷۷۷ ساخته شد.
آرپ، تگزاس

| آرپ، تگزاس | آرپ، تگزاس |
| --- | --- |
شهر: شهر
Water tower in Arp, Texas: Water tower in Arp, Texas
موقعیت آرپ، تگزاس در نقشه: موقعیت آرپ، تگزاس در نقشه
مختصات: ۳۲°۱۳′۳۳″ شمالی ۹۵°۳′۱۹″ غربی﻿ / ﻿۳۲٫۲۲۵۸۳°شمالی ۹۵٫۰۵۵۲۸°غربی﻿ / 32.22583; -95.05528: مختصات: ۳۲°۱۳′۳۳″ شمالی ۹۵°۳′۱۹″ غربی﻿ / ﻿۳۲٫۲۲۵۸۳°شمالی ۹۵٫۰۵۵۲۸°غربی﻿ / 32.22583; -95.05528
کشور: United States
ایالت آمریکا: تگزاس
فهرست شهرستان‌های تگزاس: شهرستان اسمیت، تگزاس
مساحت: مساحت
 • کل: ۲٫۵ مایل مربع (۶٫۳ کیلومتر مربع)
 • خشکی: ۲٫۵ مایل مربع (۶٫۳ کیلومتر مربع)
 • آب: ۰٫۰ مایل مربع (۰٫۰ کیلومتر مربع)
ارتفاع: ۴۹۵ فوت (۱۵۱ متر)
جمعیت (سرشماری ۲۰۱۰ ایالات متحده آمریکا): جمعیت (سرشماری ۲۰۱۰ ایالات متحده آمریکا)
 • کل: ۹۷۰
 • تراکم: ۳۹۰/مایل مربع (۱۵۰/کیلومتر مربع)
منطقهٔ زمانی: یوتی‌سی -۶ (منطقه زمانی مرکزی)
 • تابستانی (DST): یوتی‌سی -۵ (CDT)
زیپ‌کد: 75750
کد منطقه: 903
استاندارد پردازش اطلاعات فدرال: 48-04156
سامانه اطلاعات نام‌های جغرافیایی feature ID: 1329695
آرپ، تگزاس(به انگلیسی: Arp, Texas) شهری در شهرستان اسمیت ایالت تگزاس از ایالات جنوبی ایالات متحده آمریکا است. در سرشماری سال ۲۰۰۰، جمعیت این شهر ۱۰۴۰ نفر اعلام شد.
معادله شرودینگر

معادلهٔ شرودینگر (به انگلیسی: Schrödinger equation)، معادله‌ای است که چگونگی تغییر حالت کوانتومی یک سامانه فیزیکی با زمان را توصیف می‌کند. این معادله در اواخر سال ۱۹۲۵ فرمول بندی شد و در سال ۱۹۲۶ توسط فیزیکدان اتریشی اِروین شرودینگر منتشر شد.
در مکانیک کلاسیک، معادله حرکت، قانون دوم نیوتن است و فرمول‌بندی‌های معادل آن، معادلهٔ اویلر-لاگرانژ و معادله همیلتون-ژاکوبی هستند. در همهٔ این فرمول بندی‌ها، برای حل حرکت یک سیستم مکانیکی و پیشگویی ریاضی این‌که سامانه در هر زمان پس از شرایط و پیکربندی‌های اولیه چه حالتی خواهد داشت، استفاده می‌شوند.
در مکانیک کوانتومی مشابه قانون دوم نیوتن، معادله شرودینگر برای یک سامانه کوانتومی (معمولاً اتم‌ها، مولکولها، ذرات زیر اتمی [آزاد، بسته، موضعی]) است. این معادله یک معادلهٔ جبری ساده نیست ولی (عموماً) یک معادلهٔ دیفرانسیل جزئی خطی است. معادله دیفرانسیل شامل تابع موج برای سیستم است که حالت کوانتومی یا بردار حالت نیز نامیده می‌شود.
در تفسیر استاندارد از مکانیک کوانتومی، تابع موج کامل‌ترین توضیحی است که می‌توان در مورد یک سامانه فیزیکی داد. راه حل‌های معادله شرودینگر نه تنها سامانه‌های مولکولی، اتمی و زیر اتمی را توصیف می‌کند بلکه سیستم‌های ماکروسکوپی، حتی کل جهان را نیز توصیف می‌کند.
همانند قانون دوم نیوتن، معادلهٔ شرودینگر از لحاظ ریاضی می‌تواند به فرمول‌بندی‌های دیگر هایزنبرگ و فرمولبندی انتگرال سطحی زیمان تبدیل شود. همچنین همانند قانون دوم نیوتون، معادلهٔ شرودینگر زمان را به طریقی توصیف می‌کند که برای نظریه‌های نسبیتی مناسب نیست. مشکلی که در مکانیک ماتریسی به اندازهٔ کافی شدید نیست و در فرمول‌بندی انتگرال سطحی به‌طور کامل حضور ندارد.
۱٫۱-معادله وابسته به زمان

شکل معادله شرودینگر به شرایط فیزیکی بستگی دارد (پایین را برای موارد خاص مشاهده کنید). عمومی‌ترین شکل آن معادله شرودینگری است که تحول زمانی سیستم را نشان می‌دهد:
i\hbar {\frac {\partial }{\partial t}}\Psi ={\hat {H}}\Psi
که Ψ تابع موج سیستم کوانتومی، i واحد موهومی، ħ ثابت کاهیده پلانک و {\hat {H}} عملگر هامیلتونی است که انرژی کل به ازای هر تابع موج داده شده را مشخص می‌کند و شکل‌های مختلفی را بسته به شرایط، به خود می‌گیرد.
معروفترین نمونه آن معادله غیر نسبیتی شرودینگر برای ذره‌ای که در میدان الکتریکی در حال حرکت است، می‌باشد (نه در میدان مغناطیسی).
i\hbar {\frac {\partial }{\partial t}}\Psi (\mathbf {r} ,t)=\left[{\frac {-\hbar ^{2}}{2m}}\nabla ^{2}+V(\mathbf {r} ,t)\right]\Psi (\mathbf {r} ,t)
که m جرم ذره، V انرژی پتانسیل آن، 2∇ لاپلاسین و Ψتابع موج است (که با دقت بیشتر، در این متن، تابع موج فضا مکان نامیده می‌شود). به عبارت دیگر این معادله می‌تواند اینگونه توصیف شود: «انرژی کل برابر است با انرژی جنبشی بعلاوه انرژی پتانسیل»، اما کلمات شکل نا مأنوسی به دلایلی که در زیر شرح داده شده‌اند به خود می‌گیرند.
با توجه به عملگرهای دیفرانسیلی خاص درگیر، این معادله، یک معادله دیفرانسیل جزئی خطی است و همان‌طور که از اسمش بر می‌آید معادله موج است.
لفظ «معادله شرودینگر» به هر دو، معادله عمومی (اولین جعبه بالا) یا نوع خاص غیر نسبیتی آن (دومین جعبه بالا) اشاره می‌کند. معادله عمومی به‌طور واقعی کاملاً عمومی است، که به وسیله مکانیک کوانتومی و برای همه چیز از معادله دیراک گرفته تا برای نظریه کوانتومی به وسیله تبدیل شدن به عبارات پیچیده مختلف برای هامیلتونی، استفاده می‌شود.
نوع خاص غیر نسبیتی شکل ساده شده نزدیک به واقعیت است که در شرایط بسیاری دقیق است و در موارد اندکی دقیق نیست. (مکانیک کوانتومی را ببینید)
برای به دست آوردن معادله شرودینگر، عملگر هامیلتونی برای سیستم جهت محاسبه انرژی پتانسیل و انرژی جنبشی ذرات تشکیل دهنده سیستم و جایگذاری در معادله شرودینگر تنظیم شده‌است. معادله دیفرانسیل جزئی بدست آمده برای تابع موج حل می‌شود که شامل اطلاعاتی دربارهٔ سیستم است.
معادله مستقل از زمان

معادله مستقل از زمان شرودینگر پیش‌بینی می‌کند که توابع موج می‌توانند امواج ایستاده تشکیل دهند که حالتهای ثابت نامیده می‌شوند. (همچنین به عنوان اربیتال در اربیتالهای اتمی یا مولکولی نامیده می‌شوند) این حالت‌ها به نوبهٔ خود مهم هستند. علاوه بر این اگر این حالت‌های پایا دسته‌بندی و تفهیم شوند، حل معادله مستقل از زمان شرودینگر برای هر حالت آسان‌تر می‌شود. معادله مستقل از زمان شرودینگر حالت‌های پایا را توصیف می‌کند. (این معادله فقط زمانی استفاده می‌شود که خود هامیلتونی وابسته به زمان نیست)
E\Psi ={\hat {H}}\Psi
به بیان دیگر، در این معادله وقتی که عملگر هامیلتونی به روی تابع موج ''Ψ'' عمل می‌کند، نتیجه ممکن است با همان تابع موج ''Ψ'' متناسب باشد. اگر اینگونه باشد، ''Ψ'' یک حالت پایا است و ثابت تناسب، E انرژی آن حالت ''Ψ'' است.
معادله مستقل از زمان شرودینگر به تفصیل در زیر بحث شده‌است. در واژگان جبر خطی این معادله، یک معادله ویژه مقداری است.
همانند قبل، مشهورترین شکل معادله غیر نسبیتی شرودینگر برای یک ذره مفرد متحرک در میدان الکتریکی (نه مغناطیسی) است.
E\Psi (\mathbf {r} )=\left[{\frac {-\hbar ^{2}}{2m}}\nabla ^{2}+V(\mathbf {r} )\right]\Psi (\mathbf {r} )
تعاریف همانند بالا هستند.
مفاهیم

معادله شرودینگر و روش‌های آن شامل یک موفقیت در تفکر فیزیک شد. این معادله در نوع خود اولین بود و راه حل‌های آن منجر به خاصیت‌های غیرمعمول و غیرمنتظره‌ای برای زمان شد.
انرژی کل، جنبشی و پتانسیل

شکل کلی معادله، غیرمعمول و غیرمنتظره نیست، معادله شرودینگر می‌تواند به عنوان (انرژی پتانسیل + انرژی جنبشی = انرژی کل) تفسیر شود.
این رابطه دقیقاً مانند فیزیک کلاسیک است. به عنوان مثال یک ترن هوایی بدون اصطکاک انرژی کل ثابتی دارد، بنابراین هنگامی که در ارتفاع بالا قرار دارد (انرژی پتانسیل بالا)، آهسته‌تر حرکت می‌کند (انرژی جنبشی کم) و بر عکس.
کوانتش

معادله شرودینگر پیش‌بینی می‌کند اگر خواص مشخصی از سیستم اندازه‌گیری شوند، نتیجه ممکن است کوانتیده باشد به این معنی که تنها مقادیر گسسته خاصی می‌تواند امکان بیفتد یک مثال از کوانتش انرژی است:
انرژی یک الکترون در یک اتم همواره یکی از ترازهای انرژی کوانتیده است، حقیقتی که توسط طیف اتمی کشف شد. (کوانتش انرژی در زیر بحث شده‌است) مثال دیگری از کوانتش تکانه زاویه‌ای است. این یک فرض در مدل اولیه اتم بور بود ولی در حقیقت پیشگویی معادله شرودینگر است.
همهٔ اندازه‌گیری‌ها نتیجه کوانتیده در مکانیک کوانتومی ندارند. به عنوان مثال مکان، تکانه، زمان و انرژی (گاهی اوقات) می‌توانند هر مقداری در یک بازهٔ پیوسته داشته باشند.
اندازه‌گیری و عدم قطعیت

در مکانیک کلاسیک، هر ذره در هر لحظه، یک تکانه و مکان دقیق دارد. این مقادیر به‌طور دقیق هنگامی که ذره با توجه به قوانین نیوتن حرکت می‌کند، تغییر می‌کند. در کوانتوم مکانیک، ذرات ویژگی‌های مشخصی به‌طور دقیق ندارند و زمانی که اندازه‌گیری می‌شوند نتیجه از یک توزیع احتمال پیروی می‌کند. معادله شرودینگر توزیع احتمالاتی که هستند را پیشگوئی می‌کند، اما اساساً نمی‌تواند نتایج را به‌طور دقیق، برای هر اندازه‌گیری پیشگوئی کند.
اصل عدم قطعیت هایزنبرگ یک نمونهٔ بارزی از عدم قطعیت در مکانیک کوانتوم است. این اصل بیان می‌کند که هر قدر که مکان ذره با دقت بیشتری مشخص باشد، تکانه را با دقت کمتری خواهیم دانست و بر عکس.
معادله موج شرودینگر تکامل تابع موج یک ذره را توصیف می‌کند. حتی اگر تابع موج دقیقاً شناخته شده باشد، نتیجه یک اندازه‌گیری خاص روی آن نادقیق خواهد بود.
تونل زنی کوانتومی

در فیزیک کلاسیک، هنگامی که یک توپ به آرامی به سمت یک تپه می‌غلتد، انتظار می‌رود که توقف کند و بازگردد، زیرا انرژی کافی برای برای عبور به آن طرف ندارد. با این حال معادله شرودینگر پیشگوئی می‌کند که احتمال کمی برای اینکه توپ به آن سوی تپه برود وجود دارد حتی اگر انرژی کمی برای رسیدن به قله داشته باشد؛ که این تونل زنی کوانتومی نامیده می‌شود. تونل زنی کوانتومی به اصل عدم قطعیت ارتباط دارد: اگر چه توپ به نظر می‌رسد که در یک طرف تپه باشد، مکان آن نامشخص است بنابراین شانس این که توپ در طرف دیگر باشد، وجود دارد.
ذرات به عنوان موج

معادله دیفرانسیل غیر نسبیتی شرودینگر نوعی معادله دیفرانسیل جزئی است که معادله موج نامیده می‌شود؛ بنابراین ذرات رفتاری که معمولاً به امواج نسبت داده می‌شوند، از خود نشان می‌دهند.
یک مثال مشخص از رفتار غیرمعمول ذرات که معمولاً امواج از خود نشان می‌دهند، پراش دو شکاف است که به‌طور مستقیم همراه با ذرات نیست، تداخل امواج از دو شکاف در بعضی از نقاط یکدیگر را خنثی و در برخی نقاط تقویت می‌کنند که باعث به وجود آمدن طرح پراش می‌شود. به‌طور مستقیم این انتظار را نداریم که این طرح از یک ذره پرتاب شده مشاهده شود، زیرا ذره باید از یکی از دو شکاف عبور کند نه از هر دو شکاف؛ بنابراین چون معادله شرودینگر یک معادله موج است، ذره پرتاب شده دقیقاً همین طرح را نشان می‌دهد. (آزمایش باید به دفعات زیادی انجام شود تا طرح پراش مشاهده شود)
ظاهر طرح اثبات می‌کند که الکترون از هر دو شکاف به‌طور هم‌زمان عبور می‌کند. اگر چه عجیب به نظر می‌رسد، اما این پیشگوئی صحیح است. به‌طور ویژه، پراش الکترون و نوترون به خوبی تفهیم شده و به صورت گسترده در علوم و مهندسی استفاده می‌شوند.
ذرات همچنین برهم نهی و تداخل از خود نشان می‌دهند که با پراش ارتباط دارد.
خاصیت برهم نهی به ذرات اجازه می‌دهد که در یک برهم نهی کوانتومی در حالت‌های متفاوت چند گانه در یک زمان باشد، به عنوان مثال یک ذره می‌تواند چندین انرژی مختلف در یک زمان معین داشته باشد و می‌تواند در چندین حالت مختلف در یک زمان باشد. در مثال بالا یک ذره می‌تواند از میان دو شکاف در یک زمان عبور کند.
تفسیر تابع موج

معادله شرودینگر راهی برای بدست آوردن تابع موج محتمل از یک سیستم و چگونگی تفسیر پویای آن با زمان فراهم می‌کند. اگر چه معادله شرودینگر مستقیماً نمی‌گوید که تابع موج دقیقاً چیست. تفسیر مکانیک کوانتومی سوالاتی مانند اینکه چه رابطه‌ای میان تابع موج هست که اساس واقعی دارد و حاصل اندازه‌گیری‌های تجربی است، را مشخص می‌کند.
یک جنبه مهم رابطهٔ میان معادله شرودینگر و فروریزش تابع موج است. در گذشته کپنهاگ می‌گفت: ذرات از معادله شرودینگر پیروی می‌کنند به جز در طول فروریزش تابع موج که در آن مقطع به‌طور کاملاً متفاوتی رفتار می‌کند. ظهور نظریه کوانتومی decoherance اجازه داد تا روش‌های جایگزین در جایی که معادلهٔ شرودینگر اغنا می‌شود، فروریزش تابع موج باید از نتیجه معادله شرودینگر توضیح داده شود.
معادله موج برای ذرات

معادله شرودینگر بر اساس فرضیه  لویی دوبروی توسعه یافت و معادلهٔ بیانگر ذرات که می‌توانست در این راه تولید شود بود برای استخراج بیشتر در حالت ریاضی معادله شرودینگر می‌توانید این را هم ببینید.
فرضیات

پایستگی انرژی: انرژی کل ذرات متشکل از جمع انرژی جنبشی و انرژی پتانسیل است. این جمع معادل هامیلتونی در مکانیک کلاسیک است:
E=T+V=H\,\!
در حقیقت برای ذرات در یک بعد با موقعیت مکان x جرم m و تکانه P و انرژی پتانسیل V عموماً با موقعیت زمان t تغییر می‌کند
E={\frac {p^{2}}{2m}}+V(x,t)=H
برای سه بعدی‌ها بردار مکان r و بردار تکانهٔ P باید استفاده شود.
E={\frac {\mathbf {p} \cdot \mathbf {p} }{2m}}+V(\mathbf {r} ,t)=H
این معادله می‌تواند برای هر تعداد ذره ثابت گسترش یابد:
انرژی کل، پس حاصل جمع انرژی‌های جنبشی کل، به علاوه انرژی پتانسیل است؛ که همام هامیلتونی می‌باشد. اگرچه هامیلتونی می‌تواند فعل و انفعالات میان ذرات (یک مسئله چند ذره‌ای) باشد؛ بنابراین انرژی پتانسیل V می‌تواند در پیکر بندی فضایی ذرات و احتمالاً تغییر زمان، تغییر کند انرژی پتانسیل در کل از مجموع انرژی پتانسیل برای هر ذره تشکیل نشده‌است. این یک تابع برای موقعیت فضایی هر ذره است در واقع:
E=\sum _{n=1}^{N}{\frac {\mathbf {p} _{n}\cdot \mathbf {p} _{n}}{2m_{n}}}+V(\mathbf {r} _{1},\mathbf {r} _{2}\cdots \mathbf {r} _{N},t)=H\,\!
روابط دوبروی

فرضیه کوانتوم نور انیشتین (۱۹۰۵) بیانگر این است که انرژی E یک فوتون متناسب است با بسامد ν (یا بسامد زاویه‌ای ω = ۲πν) که به بسته‌های موج کوانتومی نور، مربوط می‌شود
E=h\nu =\hbar \omega \,\!
همانند فرضیه دوبروی (۱۹۲۴) بیانگر این است که هر ذره می‌تواند با یک موج و تکانه P ذره از طریق رابطه زیر ارتباط داشته باشد با طول (λ) یک موج کذایی در یک بعد:
، p={\frac {h}{\lambda }}=\hbar k\;
در سه بعد:
\mathbf {p} ={\frac {h}{\lambda }}=\hbar \mathbf {k} \;
که k بردار موج است (و طول موج با اندازهٔ k ارتباط دارد)