stanford-oval/wikipedia huggingface dataset:
ميكانيكا الكم
أمثلة > جسيم في صندوق

المقالة الرئيسة: جسيم في صندوق
يعتبر الجسيم الموجود في صندوق طاقة كامنة (وضع) وحيد البعد هو المثال الأكثر بساطة من الناحية الحسابية وعندها تؤدي القيود إلى تكميم مستويات الطاقة. يُعرّف الصندوق بأنه لا يحتوي على طاقة كامنة في كل مكان داخل منطقة معينة، وبالتالي طاقة كامنة غير محدودة في كل مكان خارج تلك المنطقة. بالنسبة للحالة وحيدة البعد في اتجاه  x، يمكن كتابة معادلة شرودنغر المستقلة عن الوقت
مع المؤثر التفاضلي المحدد بواسطة
المعادلة السابقة تستحضر نظير الطاقة الحركية الكلاسيكي،
مع الحالة  \psi  في هذه الحالة تحتوي على طاقة  E تتطابق مع الطاقة الحركية للجسيم.
الحلول العامة لمعادلة شرودنغر للجسيم في الصندوق هي
أو، من صيغة أويلر،
تحدد الجدران المحتملة اللانهائية للمربع قيم  C,D, و k عند  x=0 و x=L وفيها يجب أن تكون  \psi  صفرًا. وبالتالي، عند  x=0،
و D=0. عند  x=L،
لا يمكن أن تكون  C تساوي صفرًا لأن هذا سيتعارض مع الافتراض بأن  \psi  لها المعيار 1. لذلك، فإن  \sin(kL)=0،‏  kL يجب أن يكون عددًا صحيحًا مضاعفًا لـ \pi ،
هذا القيد على  k يعني قيدًا على مستويات الطاقة، مما ينتج عنه
إن بئر الجهد المحدود هو تعميم مشكلة بئر الجهد اللانهائي على الآبار الجهدية ذات العمق المحدود. مشكلة البئر المحدود هي أكثر تعقيدًا من الناحية الرياضية من مشكلة الجسيم اللانهائي في المربع لأن دالة الموجة ليست مثبتة على الصفر عند جدران البئر. بدلاً من ذلك، يجب أن تفي دالة الموجة بشروط حدودية رياضية أكثر تعقيدًا لأنها ليست صفرية في مناطق خارج البئر. مشكلة أخرى ذات صلة هي مشكلة حاجز الجهد المستطيل، الذي يقدم نموذجًا لتأثير النفق الكمي الذي يلعب دورًا مهمًا في أداء التقنيات الحديثة مثل ذاكرة الفلاش ومجهر المسح النفقي.
أمثلة > هزاز توافقي

المقالة الرئيسة: هزاز توافقي
كما في الحالة الكلاسيكية، تعطى طاقة وضع الاهتزاز التوافقي الكمومي بواسطة
يمكن معالجة هذه المشكلة إما عن طريق حل معادلة شرودنغر مباشرةً، وهي ليست بسيطة، أو باستخدام «طريقة السلم» الأكثر أناقة التي اقترحها بول ديراك لأول مرة. تعطى حالات ذاتية بواسطة
حيث Hn هي كثيرات حدود هيرامايت
ومستويات الطاقة المقابلة
هذا مثال آخر يوضح تقديرية الطاقة للحالات المقيدة.
أمثلة > مقياس التداخل ماخ زيندر

المقالة الرئيسة: مقياس التداخل ماخ زيندر
يوضح مقياس التداخل ماخ-زيندر (MZI) مفاهيم التراكب والتداخل مع الجبر الخطي في البعد 2، بدلاً من المعادلات التفاضلية. يمكن اعتبارها نسخة مبسطة من تجربة الشق المزدوج، لكنها ذات أهمية بحد ذاتها، على سبيل المثال في ممحاة الكم للاختيار المتأخر، واختبار قنبلة إليزور- فايدمان، وفي دراسات التشابك الكمي.
يُنمذَج فوتون يمر عبر مقياس التداخل أخذاً بالحسبان وجود تراكب من مسارين فقط عند كل نقطة: المسار «الأسفل» الذي يبدأ من اليسار، ويمر مباشرة من خلال كل من مقسم الأشعة، وينتهي في الأعلى، والمسار «الأعلى» الذي يبدأ من الأسفل، ويمر مباشرة عبر مقسم الأشعة، وينتهي عند اليمين. وبالتالي فإن الحالة الكمومية للفوتون هي متجه  \psi \in \mathbb {C} ^{2} وهو تراكب للمسار «الأسفل»  \psi _{l}={\begin{pmatrix}1\\0\end{pmatrix}} والمسار «الأعلى»  \psi _{u}={\begin{pmatrix}0\\1\end{pmatrix}}، أي  \psi =\alpha \psi _{l}+\beta \psi _{u}  \alpha ,\beta  العقديان. من أجل احترام الافتراض بأن  \langle \psi ,\psi \rangle =1 يتطلب ذلك  |\alpha |^{2}+|\beta |^{2}=1.
صمم كلا مقسمي الأشعة على شكل المصفوفة الوحدوية  B={\frac {1}{\sqrt {2}}}{\begin{pmatrix}1&i\\i&1\end{pmatrix}}، مما يعني أنه عندما يلتقي الفوتون بمقسم الأشعة، فإنه إما سيبقى على المسار نفسه بسعة احتمالية تبلغ  1/{\sqrt {2}}، أو الانعكاس على المسار الآخر بسعة احتمالية تبلغ  i/{\sqrt {2}}. صمم ناقل الطور في الجزء الأعلى من الذراع على شكل المصفوفة الوحدوية  P={\begin{pmatrix}1&0\\0&e^{i\Delta \Phi }\end{pmatrix}}، مما يعني أنه إذا كان الفوتون على المسار «الأعلى»، فسيحصل على طور نسبي من  \Delta \Phi ، وسيبقى دون تغيير إذا كان في المسار الأسفل.
سيجري بعد ذلك العمل على الفوتون الذي يدخل مقياس التداخل من اليسار باستخدام مقسم الأشعة  B، وناقل طور  P، ومقسم أشعة آخر  B، وهكذا ينتهي الأمر في الحالة
والاحتمالات التي سيجري اكتشافها على اليمين أو في الأعلى تعطى على التوالي بواسطة
لذلك يُستخدم مقياس التداخل ماخ زيندر لتقدير انزياح الطور من خلال تقدير هذه الاحتمالات.
ماذا يحدث لو كان الفوتون إما في المسار «الأسفل» أو «الأعلى» بين مقسم الأشعة؟ يمكن تحقيق ذلك عن طريق سد أحد المسارات، وأيضاً عن طريق إزالة مقسم الأشعة الأول (وتغذية الفوتون من اليسار أو من الأسفل، حسب الرغبة). في كلتا الحالتين لن يكون هناك تداخل بين المسارات بعد الآن، وتعطى الاحتمالات بواسطة  p(u)=p(l)=1/2، بصرف النظر عن الطور  \Delta \Phi . يعني هذا أن الفوتون لا يأخذ مسارًا أو آخر بعد مقسم الأشعة الأول، بل إنه في تراكب كمي حقيقي للمسارين.
تطبيقات

نجحت ميكانيكا الكم نجاحًا هائلاً في شرح العديد من سمات الكون، خاصةً فيما يتعلق بالكميات الصغيرة والمنفصلة والتفاعلات التي لا يمكن تفسيرها بالطرق الكلاسيكية. غالبًا ما تكون ميكانيكا الكم النظريةَ الوحيدةَ التي يمكن أن تكشف عن السلوكيات الفردية للجسيمات دون الذرية التي تكوّن أشكال المادة كلها (الإلكترونات والبروتونات والنيوترونات والفوتونات وغيرها). كما تعتمد فيزياء الحالة الصلبة وعلوم المواد على ميكانيكا الكم.
تعمل التقانة الحديثة في العديد من الجوانب في النطاق الذي تكون فيه التأثيرات الكمية كبيرةً. تشمل التطبيقات المهمة لنظرية الكم كيمياء الكم، والبصريات الكمومية، والحوسبة الكمومية، والمغناطيسات فائقة التوصيل، والصمامات الثنائية الباعثة للضوء، والمضخم البصري والليزر، والترانزستور وأشباه الموصلات مثل المعالج الدقيق، والتصوير الطبي والبحثي مثل التصوير بالرنين المغناطيسي والمجهر الإلكتروني. إن تفسير العديد من الظواهر الحيوية والفيزيائية متجذرة في طبيعة الرابطة الكيميائية، وأبرزها الحمض النووي للجزيء-الضخم.
علاقتها بالنظريات العلمية الأخرى > الميكانيكا الكلاسيكية

تؤكد قواعد ميكانيكا الكم أن فضاء حالة النظام هو فضاء هيلبرت، وأن ما يمكن ملاحظته في النظام هي مؤثرات هيرميتية تُطبَّق على المتجهات في ذلك الفضاء؛ على الرغم من أن هذه المتجهات لا تخبرنا عن فضاء هيلبرت أو المؤثرات. تُختار هذه أيضاً للحصول على وصفٍ كميٍّ للنظام الكمومي، وهي خطوة ضرورية لعمل تنبؤاتٍ فيزيائية. ثمة دليل مهم لاتخاذ هذه الاختيارات هو مبدأ التطابق، وهو دليل إرشادي ينص على أن تنبؤات ميكانيكا الكم تختزل إلى تلك الخاصة بالميكانيكا الكلاسيكية في نظام الأعداد الكمومية الكبيرة. يمكن للمرء أيضًا أن يبدأ من نموذجٍ كلاسيكيٍّ راسخٍ لنظامٍ معين، ثم يحاول تخمين النموذج الكمومي الرئيس الذي من شأنه أن يؤدي إلى النموذج الكلاسيكي في حدود التطابق. يُعرف هذا النهج باسم التكميم.
عندما صيغت ميكانيكا الكم في الأصل طبقت على النماذج التي كان حد التطابق الخاص بها هو الميكانيكا الكلاسيكية غير النسبية. على سبيل المثال يُستخدم النموذج المعروف للهزاز التوافقي الكمومي تعبيرًا غيرَ نسبيٍّ صريحًا للطاقة الحركية للهزاز، وبالتالي فهو نسخة كمومية من الهزاز التوافقي الكلاسيكي.
تنشأ التعقيدات مع الأنظمة الفوضوية -التي لا تحتوي على أرقامٍ كميةٍ جيدةٍ- وتدرس الفوضى الكمومية العلاقة بين الأوصاف الكلاسيكية والكمومية في هذه الأنظمة.
إزالة الترابط الكمي هو آلية تفقد من خلالها الأنظمة الكمومية الاتساق، وبالتالي تصبح غير قادرة على عرض العديد من التأثيرات الكمومية النموذجية؛ إذ تصبح التراكبات الكمومية مجرد مزيج احتمالي، والتشابك الكمي يغدو ببساطة ارتباطات كلاسيكية. لا يتضح التماسك الكمي عادة على المقاييس العيانية -ربما باستثناء حالاتٍ عند درجات حرارةٍ تقترب من الصفر المطلق- والتي قد يظهر فيها السلوك الكمومي بمقاييسَ مجهرية.
إن العديد من الخصائص العيانية للنظام الكلاسيكي هو نتيجة مباشرة للسلوك الكمومي لأجزائه. فعلى سبيل المثال إن استقرار المادة السائبة (المكوَّنة من الذرات والجزيئات التي تنهار بسرعةٍ تحت تأثير القوى الكهربائية وحدها)، وصلابة المواد الصلبة، والخصائص الميكانيكية والحرارية والكيميائية والبصرية والمغناطيسية للمادة؛ كلها قاطبةً إنْ هي إلا نتيجةٌ لتفاعل الشحنات الكهربائية بموجب قواعد ميكانيكا الكم.
علاقتها بالنظريات العلمية الأخرى > النسبية الخاصة والديناميكا الكهربائية

تضمنتِ المحاولات المبكرة لدمج ميكانيكا الكم مع النسبية الخاصة طرح معادلةٍ متغيرةٍ مثل معادلة كلاين-غوردون أو معادلة ديراك بديلاً عن معادلة شرودنغر. وفي حين كانت هذه النظريات ناجحةً في تفسير العديد من النتائج التجريبية، إلا أنها حوت بعض النقائص غير المُرْضيةِ النابعة من إهمالها للخلق النسبي وفناء الجسيمات. تتطلب نظرية الكم النسبية الكاملة في تطوير نظرية الحقل الكمومي، والتي تطبق التكميم على حقلٍ (بدلاً من مجموعةٍ ثابتةٍ من الجسيمات). توفر أول نظرية حقلٍ كميٍّ كاملٍ -وهي الكهروديناميكا الكمية- وصفًا كميًّا كاملًا للتفاعل الكهرومغناطيسي. تعد الكهروديناميكا الكمية لصيقةً إلى جانب النسبية العامة واحدةً من أكثر النظريات الفيزيائية دقةً على الإطلاق.
وغالبًا ما تكون الأدوات الكاملة لنظرية الحقل الكمومي غير ضروريةٍ لوصف الأنظمة الكهروديناميكية. ثمة نهجٌ أبسطُ -هو النهج الذي استخدم منذ نشأة ميكانيكا الكم- وهو معالجة الجسيمات المشحونة كأجسامٍ ميكانيكيةٍ كموميةٍ يجري العمل عليها بواسطة مجال كهرومغناطيسي كلاسيكي. فمثلًا يصف النموذج الكمومي الأولي لذرة الهيدروجين الحقل الكهربائي لهذه الذرة باستخدام  \textstyle -e^{2}/(4\pi \epsilon _{_{0}}r) جهد كولوم تقليدي. يفشل هذا النهج «شبه الكلاسيكي» عندما يكون للتقلبات الكمومية في الحقل الكهرومغناطيسي دور مهم، مثل انبعاث الفوتونات بواسطة الجسيمات المشحونة.
طُورَت كذلك نظريات الحقل الكمومي للقوة النووية القوية والقوة النووية الضعيفة. تسمى نظرية الحقل الكمومي للقوة النووية القوية بالديناميكا اللونية الكمومية، وتصف تفاعلات الجسيمات دون النووية مثل الكواركات والغلوونات. جرى توحيد القوة النووية الضعيفة والقوة الكهرومغناطيسية في أشكالهما الكمومية في نظرية حقلٍ كميٍّ واحدٍ (تُعرف باسم نظرية الكهروضعيفة) بواسطة كل من: محمد عبد السلام وشيلدون جلاشو وستيفن واينبرج.
علاقتها بالنظريات العلمية الأخرى > العلاقة مع النسبية العامة

على الرغم من أن تنبؤات كلٍّ من نظرية الكم والنسبية العامة كانت مدعومةً بأدلةٍ تجريبيةٍ صارمةٍ ومتكررةٍ، إلا أن شكلياتها المجردة تتعارض بعضها مع بعضٍ بحيث ثبت أن من الصعب للغاية دمجها في نموذجٍ واحدٍ متّسقٍ ومتماسك. لما كانتِ الجاذبية تكاد لا تذكر في العديد من مجالات فيزياء الجسيمات، فإن التوحيد بين النسبية العامة وميكانيكا الكم لم يك قضيةً ملحةً في تلك التطبيقات الخاصة. ومع ذلك يعد الافتقار إلى نظريةٍ صحيحةٍ للجاذبية الكمومية قضيةً لها اعتبارها في علم الكون الفيزيائي. لقد بحث الفيزيائيون عن «نظرية كل شيء» (TOE) أنيقة. وعليه كان حل التناقضات بين النظريتين هدفًا رئيسيًا لفيزياء القرنين العشرين والحادي والعشرين. كان على نظرية كل شيء (TOE) لا أن تجمع نماذج الفيزياء دون الذرية فحسب، ولكن أيضًا قضية اشتقاق القوى الأربعة الرئيسة في الطبيعة انطلاقًا من قوةٍ أو ظاهرةٍ واحدة.
تقترح نظرية الأوتار تفسيراً مستبدلةً بالجسيمات الشبيهة بالنقاط في فيزياء الجسيمات أجساماً وحيدة البعد تسمى الأوتار. تصف هذه النظرية كيف تنتشر هذه الأوتار عبر الفضاء وتتفاعل مع بعضها بعضًا. يبدو الوتر -على مسافاتٍ أكبر من مقاس الوتر- تمامًا مثل الجسيم العادي، بكتلته وشحنته وخصائص أخرى تحددها حالة اهتزاز الوتر. في نظرية الأوتار تتوافق إحدى حالات الاهتزازات العديدة للسلسلة مع الجرافتون، وهو جسيم ميكانيكي كمومي يحمل قوة الجاذبية.
والنظرية الشائعة الأخرى هي الجاذبية الكمية الحلقية (LQG) -والتي تصف الخصائص الكمومية للجاذبية- وعليه فهي نظرية الزمكان الكمومي. إن الجاذبية الكمية الحلقية (LQG) ما هي إلا محاولة لدمج وتكييف ميكانيكا الكم القياسية والنسبية العامة القياسية. تصف هذه النظرية الفضاء بأنه نسيج ناعم للغاية «منسوج» من حلقاتٍ محدودةٍ تسمى شبكاتٍ مغزلية. يسمى تطور الشبكة المغزلية بمرور الوقت الرغوة المغزلية، ومقياس الطول المميز للرغوة المغزلية هو طول بلانك، أي قرابة 1.616×10−35 متر، وبناءً عليه فإن الأطوال الأقصر من طول بلانك ليست ذات معنىً ماديٍّ في الجاذبية الكمية الحلقية (LQG).
هوامش

↑  انظر على سبيل المثال اختبارات الدقة للكهروديناميكا الكمية. لقد ثبت أن التنقيح النسبي لميكانيكا الكم المعروف باسم الكهروديناميكا الكمية (QED) يتفق مع التجربة في حدود جزءٍ واحدٍ من كل 108 لبعض الخصائص الذرية.
↑  يحذر الفيزيائي جون سي بايز، "لا توجد طريقة لفهم تفسير ميكانيكا الكم دون القدرة أيضًا على حل مسائل ميكانيكا الكم؛ لفهم النظرية يجب أن تكون قادرًا على استخدامها (والعكس صحيح)".'"`UNIQ--ref-00000048-QINU`"' أوجز كارل ساغان "الأساس الرياضي" لميكانيكا الكم وكتب: "بالنسبة لمعظم طلاب الفيزياء قد يشغلهم هذا من الصف الثالث -مثلاً- إلى مرحلة الدراسات العليا؛ ما يقرب من 15 عامًا.[...] إن مهمة مُبسِّط العلم -ذاك الذي يحاول إيصال فكرةٍ عن ميكانيكا الكم إلى الجمهور العام ممّن لم يعايش شعائر البدء هذه من قبل- لَهيَ مهمة شاقة. ولهذا السبب -جزئيًا- لا توجد في الواقع تبسيطات ناجحة لميكانيكا الكم في رأيي".'"`UNIQ--ref-00000049-QINU`"'
↑  إن الحالة ذاتية الزخم ستكون موجةً وحيدة اللون تمامًا ذات مدىً لانهائي، وهي ليست مربعة التكامل. وبالمثل فإن موقع الحالة الذاتية سيكون توزيع دلتا ديراك، وليس قابلًا للتكامل المربع، وليس من الناحية الفنية دالة على الإطلاق. وبالتالي لا يمكن أن ينتمي أي منهما إلى فضاء هلبرت للجسيم. يقدم الفيزيائيون أحيانًا "قواعدَ" وهميةً لفضاء هلبرت تشتمل على عناصرَ من خارج ذلك الفضاء جرى اختراعها من أجل التبسيط الحسابي ولا تمثل الحالات المادية.'"`UNIQ--ref-000000B2-QINU`"'
↑  انظر -على سبيل المثال- محاضرات فاينمان في الفيزياء لبعض التطبيقات التكنولوجية التي تستخدم ميكانيكا الكم، مثلًا الترانزستور (المجلد III، الصفحات 11-14 وما يليها)، الدوائر المتكاملة، وهي تقانة تابعة لفيزياء الحالة الصلبة (المجلد II، الصفحات 6-8)، والليزر (المجلد III، ص 9-13).
↑  انظر الظواهر الكمومية العيانية، تكاثف بوز-أينشتاين، والآلة كمومية.
↑  يرجع الشكل المنشور من حجة EPR إلى بودولسكي، ولم يكن أينشتاين نفسه راضيًا عنها. استخدم أينشتاين في منشوراته ومراسلاته حجةً مختلفةً للإصرار على أن ميكانيكا الكم نظرية غير مكتملة.'"`UNIQ--ref-0000012C-QINU`"''"`UNIQ--ref-0000012D-QINU`"''"`UNIQ--ref-0000012E-QINU`"''"`UNIQ--ref-0000012F-QINU`"'
↑  يبدو الاستنتاج بأننا لم نحصل على أي اشتقاقٍ لقاعدة بورن استنتاجٌ مقبولٌ -بشكلٍ عامٍ- حتى الآن، ولكن هذا لا يعني أن مثل هذا الاشتقاق مستحيل من حيث المبدأ.'"`UNIQ--ref-00000135-QINU`"'
↑  ...كان يعتقد منذ فترة طويلة أن الدالة الموجية لمعادلة شرودنغر لن يكون لها أبدًا تمثيل عياني مشابه للتمثيل العياني لسعة الفوتونات. من ناحية أخرى أدرك الآن أن ظاهرة الموصلية الفائقة تقدم لنا هذا الموقف فقط.'"`UNIQ--ref-0000016E-QINU`"'
(38523)

| (38523) 1999 TY279 | (38523) 1999 TY279 |
| --- | --- |
المكتشف: بحث لنكولن عن الكويكبات القريبة من الأرض  
تاريخ الاكتشاف: 7 أكتوبر 1999  
الأسماء البديلة: 1999 TY279، و2000 XR12  
فئة الكوكب الصغير: حزام الكويكبات  
الأوج: 3.200 وحدة فلكية، و3.209740017877508 وحدة فلكية  
الحضيض: 2.9779286 وحدة فلكية، و2.968964033427306 وحدة فلكية  
نصف المحور الرئيسي: 3.0887711 وحدة فلكية، و3.089352025652407 وحدة فلكية  
اختلاف مركز المدار: 0.04  0.0358856  0.03896868703387003   
فترة الدوران: 5.43 سنة، و1983.350746871252 يوم  
الخاصة المتوسطة: 41.29587 درجة، و73.07782937535175 درجة  
ميل المدار: 9.89582 درجة، و9.882772301204868 درجة  
زاوية نقطة الاعتدال: 24.63883 درجة 24.2968786035844 درجة  
زاوية الحضيض: 91.30131 درجة، و98.93212907671678 درجة  
تابع إلى: الشمس  
القدر المطلق(H): 14.1 ، و14.27   
  (38522) 1999 TA271    (38524) 1999 TS287    :   (38522) 1999 TA271    (38524) 1999 TS287    
تعديل مصدري - تعديل  : تعديل مصدري - تعديل  
1999 تي واي 279 (ويعرف أيضًا باسم (38523) 1999 تي واي 279 وفق تسمية الكوكب الصغير) (بالإنجليزية: 1999 TY279)‏؛ هو كويكب ضمن حزام الكويكبات.
اكتُشف هذا الجُرم الفلكي بواسطة بحث لنكولن عن الكويكبات القريبة من الأرض في 7 أكتوبر 1999، وترتيبه 38523 من حيث الاكتشاف.
الوصف

اكتُشف 385231999TY في 7 أكتوبر 1999 في مرصد ماغدالينا ريدج، الواقع في مقاطعة سوكورو، نيومكسيكو في الولايات المتحدة، بواسطة مشروع بحث لنكولن عن الكويكبات القريبة من الأرض (بالإنجليزية: Lincoln Near-Earth Asteroid Research)‏ LINEAR. وقد رصد المشروع 1,256 مشاهدة للكويكب إلى غاية 5 فبراير 2022 بتوقيت منطقة المحيط الهادئ، أي في مدة قدرها 9,850 يومًا (27.0 عام). تستغرق الفترة المدارية للكويكب 1,980 يومًا (5.4 عام).
الخصائص المدارية

يتميز مدار هذا الكويكب بنصف محور رئيسي يبلغ 3.09 وحدة فلكية، وحضيض قدره 2.97 وحدة فلكية، وانحراف قدره 0.0382 وزاوية ميلان 9.88 درجة بالنسبة لمسار الشمس. بسبب هذه الخصائص، أي نصف المحور الرئيسي بين 2 و3.2 وحدة فلكية وحضيض أكبر من 1,666 وحدة فلكية، يُصنف هذا الجُرم الفلكي وفقًا لقاعدة بيانات مختبر الدفع النفاث لأجرام النظام الشمسي الصغيرة كائنًا من حزام الكويكبات الرئيسي.
الخصائص الفيزيائية

يُقدر القدر المطلق (H) لـ385231999TY بـ14.11 ووضاءته بـ0.073، مما يمكِّن تقدير قطره بـ 7.790كم. استُخلصت هذه النتائج بفضل ملاحظات مستكشف الأشعة تحت الحمراء عريض المجال (WISE)، وهو مرصد فضائي أمريكي وُضع في المدار في عام 2009 ويراقب السماء بأكملها بالأشعة تحت الحمراء، في عام 2011، نُشرت النتائج الأولى المتعلقة بالكويكبات من الحزام الرئيسي.
حماة الياقوت

الحماة الياقوت (بالإنجليزية: Stone Protectors) هو مسلسل رسوم متحركة أمريكي عرض لأول مره في عام 1993 ويتكون من 13 حلقة وتمت دبلجة المسلسل للغة العربية بواسطة مركز الزهرة وعرض لأول مرة على قناة سبيس تون  في عام 2000.
مراجع

↑  "معلومات عن حماة الياقوت على موقع thetvdb.com". thetvdb.com. مؤرشف من الأصل في 2018-02-19.
↑  "معلومات عن حماة الياقوت على موقع ssl.ofdb.de". ssl.ofdb.de. مؤرشف من الأصل في 2020-08-28.
↑  "معلومات عن حماة الياقوت على موقع kinopoisk.ru". kinopoisk.ru. مؤرشف من الأصل في 2019-12-15.
المواجد

| المُوَاجِدِ | المُوَاجِدِ |
| --- | --- |
المواجد: المواجد
معلومات القبيلة : معلومات القبيلة 
البلد:  السعودية  العراق  ليبيا  الأردن  الإمارات العربية المتحدة  عُمان
العرقية: عرب
اللغة: العربية
النسبة: ماجدي (مايدي)
تعديل مصدري - تعديل  : تعديل مصدري - تعديل  
قبيلة المُوَاجِدِ، والمعروفة أيضًا بالموايد في حتا ، هي إحدى القبائل العربية التي تنتمي إلى فخذ من قبيلة فزارة. يُعتقد أن نسب المواجد يعود إلى بني ماجد بن صبيح بن مالك بن خمار بن حزن بن عامر بن عمرو بن جابر بن خشين بن عصيم بن شمخ الفزاري الذبياني. تعتبر المواجد جزءًا من قبيلة ذبيان الشهيرة التي كانت قد لعبت دورًا كبيرًا في حرب داحس والغبراء ضد قبيلة عبس.
الهجرة والتوزع الجغرافي

بدأت هجرة المواجد من نجد في الفترة بين عامي 440-445 هـ (1048-1053 ميلادي) نتيجة للقحط الذي أصاب المنطقة. وقد تفرقت العشيرة بعد ذلك في عدة مناطق من العالم العربي. استقر جزء منهم في جنوب العراق، في مدن مثل العمارة والناصرية، بينما استقر قسم آخر في ليبيا في مدينة البيضة. كما استقر جزء آخر في شمال المملكة العربية السعودية في منطقة حفر الباطن، بالإضافة إلى استقرار جزء من القبيلة في الإمارات العربية المتحدة في منطقة حتا، وكذلك في مدينة الكرك في جنوب الأردن.
النسب والهوية

يُجمع النسّابون على أن المواجد هم من أسرة ذات نسب عريق يعود إلى علي بن أبي طالب، من خلال ذريته. ومع ذلك، ظهرت بعض المصادر الحديثة في النصف الثاني من القرن العشرين التي اقترحت أن المواجد قد يكونون متحالفين مع عشائر أخرى مثل بني ربيعة وبني أسد. إلا أن هذه الادعاءات لم تُحقق بشكل دقيق، وتُعتبر غير موثوقة علميًا.
الانتقادات والاختلافات

تُعتبر بعض المصادر الحديثة التي طرحت هذه الافتراضات غير دقيقة ولا تُعد حجة قوية نظرًا لما تحتويه من تناقضات في نسب العشيرة. وقد عُرفت هذه المصادر بأنها لم تكن محققة بشكل علمي دقيق، حيث تم تدوين النسب بناءً على الظاهر دون التأكد من مصادره التاريخية.
المراجع التاريخية

نهاية الأرب في معرفة في معرفة انساب العرب: القلقشندي.
قلائد الجمان :للقلقشندي
جمهرة النسب: ابن حزم
النسب الكبير: ابن الكلبي، تحقيق محمد فردوس العظم.
الكتاب المنتخب في ذكر قبائل العرب : عبد الرحمن بن حمد بن زيد المغيري.
أنساب العرب:سمير عبد الرزاق القطب
درر الفوائد المنظمة: الجزيري.
مع البدو: الرحالة اوبنهايم
العربية السعيدة: بيركهاردت
السياسة والتغيير في الكرك: بيتر جوبر
ثمانية اعوام في شرق الأردن: بولس سلمان
اثر القبائل العربية في تعريب المغرب العربي خلال عصري الموحدين وبني مرين: مصطفى أبو ضيف أحمد
مراجع

| ع ن قبائل عربية | ع ن قبائل عربية |
| --- | --- |
 مملكة كندة  مذحج  بنو مازن  بنو محارب  ضبة  همدان  خولان  الأزد  الأشاعرة  العجمان  الكثيري  بنو مالك   بنو هذيل  الأوس والخزرج بنو ساعدة  حاشد  آل مرة  زهران  يام  عسير  حمير  غامد  بللحمر  بلقرن  بللسمر  بلغازي  بنو الحارث  خثعم  وادعة  سنحان  الحداء  عنس  مراد  وايله بكيل  قحطان  شراحيل  بني الغوث  شهران  بني هاجر  بلي  جهينة  البقوم  الحويطات  طيء  شمر  الترابين  التياها  مطير  عتيبة  الدواسر  عوازم  حرب  السواركة  العزازمة  عذرة  الحكلي  شحوح  بنو شبيل  مهرة  نهد  المعافر  بنو خالد  بنو عمرو  بنو زيد  بنو شهر  بارق  بنو لام  الظفير  إمارة المنتفق  رشايدة  عنزة  بنو شيبان  قريش  كنانة   ربيعة  بنو عجل وحنيفة  مزينة  بنو تميم  بنو أسد  الشرارات  القواسم  الدليم  زبيدي  لهب  بنو الحكم  شمران  بنو صخر  بنو سليم  بنو ليث  بنو ضمرة  السهول  بنو كعب  بنو كلب  الزرقان   حميضة  ربيعة  سبيع  ضبيعة  عباد  عدوان  عبس  غفار  غافق  بنو غنى  بنو مراد  البقارة  المشاييخ  أنمار  أكلب  بنو عاملة  جذام  خزاعة  بنو هلال  جعليون  شايقية  البديرية  الرباطاب  الميرفاب  مضر  تغلب  ثقيف  باهلة  بكر بن وائل  فهم  بنو النمير  عبد القيس  عامر بن صعصعة  بنو حنيفة  بني جابر  بنو النجار  صلبة  قبيلة الحبوس  قبيلة مرار :  مملكة كندة  مذحج  بنو مازن  بنو محارب  ضبة  همدان  خولان  الأزد  الأشاعرة  العجمان  الكثيري  بنو مالك   بنو هذيل  الأوس والخزرج بنو ساعدة  حاشد  آل مرة  زهران  يام  عسير  حمير  غامد  بللحمر  بلقرن  بللسمر  بلغازي  بنو الحارث  خثعم  وادعة  سنحان  الحداء  عنس  مراد  وايله بكيل  قحطان  شراحيل  بني الغوث  شهران  بني هاجر  بلي  جهينة  البقوم  الحويطات  طيء  شمر  الترابين  التياها  مطير  عتيبة  الدواسر  عوازم  حرب  السواركة  العزازمة  عذرة  الحكلي  شحوح  بنو شبيل  مهرة  نهد  المعافر  بنو خالد  بنو عمرو  بنو زيد  بنو شهر  بارق  بنو لام  الظفير  إمارة المنتفق  رشايدة  عنزة  بنو شيبان  قريش  كنانة   ربيعة  بنو عجل وحنيفة  مزينة  بنو تميم  بنو أسد  الشرارات  القواسم  الدليم  زبيدي  لهب  بنو الحكم  شمران  بنو صخر  بنو سليم  بنو ليث  بنو ضمرة  السهول  بنو كعب  بنو كلب  الزرقان   حميضة  ربيعة  سبيع  ضبيعة  عباد  عدوان  عبس  غفار  غافق  بنو غنى  بنو مراد  البقارة  المشاييخ  أنمار  أكلب  بنو عاملة  جذام  خزاعة  بنو هلال  جعليون  شايقية  البديرية  الرباطاب  الميرفاب  مضر  تغلب  ثقيف  باهلة  بكر بن وائل  فهم  بنو النمير  عبد القيس  عامر بن صعصعة  بنو حنيفة  بني جابر  بنو النجار  صلبة  قبيلة الحبوس  قبيلة مرار 
بوابة الشرق الأوسط
بوابة العرب
بوابة علم الإنسان
بوابة الإمارات العربية المتحدة
بوابة السعودية
بوابة العراق
بوابة ليبيا
بوابة الأردن
بوابة سلطنة عمان
في كومنز مواد ذات صلة بـ المواجد.
(36839)

| (36839) 2000 SV110 | (36839) 2000 SV110 |
| --- | --- |
المكتشف: بحث لنكولن عن الكويكبات القريبة من الأرض  
تاريخ الاكتشاف: 24 سبتمبر 2000  
الأسماء البديلة: 1999 JK107، و2000 SV110  
فئة الكوكب الصغير: حزام الكويكبات  
الأوج: 2.909 وحدة فلكية، و2.906536115212254 وحدة فلكية  
الحضيض: 2.1513037 وحدة فلكية، و2.155101678518886 وحدة فلكية  
نصف المحور الرئيسي: 2.5303161 وحدة فلكية، و2.53081889686557 وحدة فلكية  
اختلاف مركز المدار: 0.15  0.1497885  0.1484567776904192   
فترة الدوران: 4.02 سنة، و1470.584654087832 يوم  
الخاصة المتوسطة: 253.75193 درجة، و334.2123941888767 درجة  
ميل المدار: 2.00189 درجة، و2.000228356310135 درجة  
زاوية نقطة الاعتدال: 37.28795 درجة 37.23479128384419 درجة  
زاوية الحضيض: 293.69336 درجة، و293.7949776707749 درجة  
تابع إلى: الشمس  
القدر المطلق(H): 15.1 ، و15.24   
  (36838) 2000 SK110    (36840) 2000 SH112    :   (36838) 2000 SK110    (36840) 2000 SH112    
تعديل مصدري - تعديل  : تعديل مصدري - تعديل  
2000 أس في 110 (ويعرف أيضًا باسم (36839) 2000 أس في 110 وفق تسمية الكوكب الصغير) (بالإنجليزية: 2000 SV110)‏؛ هو كويكب ضمن حزام الكويكبات.
اكتُشف هذا الجُرم الفلكي بواسطة بحث لنكولن عن الكويكبات القريبة من الأرض في 24 سبتمبر 2000، وترتيبه 36839 من حيث الاكتشاف.
الوصف

اكتُشف 368392000SV في 24 سبتمبر 2000 في مرصد ماغدالينا ريدج، الواقع في مقاطعة سوكورو، نيومكسيكو في الولايات المتحدة، بواسطة مشروع بحث لنكولن عن الكويكبات القريبة من الأرض (بالإنجليزية: Lincoln Near-Earth Asteroid Research)‏ LINEAR. وقد رصد المشروع 1,840 مشاهدة للكويكب إلى غاية 5 فبراير 2022 بتوقيت منطقة المحيط الهادئ، أي في مدة قدرها 10,249 يومًا (28.1 عام). تستغرق الفترة المدارية للكويكب 1,470 يومًا (4 عام).
الخصائص المدارية

يتميز مدار هذا الكويكب بنصف محور رئيسي يبلغ 2.53 وحدة فلكية، وحضيض قدره 2.15 وحدة فلكية، وانحراف قدره 0.149 وزاوية ميلان 2 درجة بالنسبة لمسار الشمس. بسبب هذه الخصائص، أي نصف المحور الرئيسي بين 2 و3.2 وحدة فلكية وحضيض أكبر من 1,666 وحدة فلكية، يُصنف هذا الجُرم الفلكي وفقًا لقاعدة بيانات مختبر الدفع النفاث لأجرام النظام الشمسي الصغيرة كائنًا من حزام الكويكبات الرئيسي.