stanford-oval/wikipedia huggingface dataset:
نظام كمي ذو حالتين
حلول تحليلية لطاقات الحالة الثابتة و اعتمادية الزمن > قيم ايجين من الهاميلتونيان

الشكل العام لـ 2  \times  2 من مصفوفة الهرميت مثل هاميلتونيان لنظام الحالتين
أي  \epsilon _{1},\epsilon _{2},\beta  و  \gamma  هي أعداد حقيقية مع وحدات الطاقة. يمكن العثور على مستويات الطاقة المسموح بها للنظام، وهي القيم الذاتية للمصفوفة هاميلتون، بالطريقة المعتادة.
يمكن أن تتحلل هذه المصفوفة على أنها
هنا،  \alpha ={\frac {(\epsilon _{1}+\epsilon _{2})}{2}} و  \delta ={\frac {(\epsilon _{1}-\epsilon _{2})}{2}} هي أرقام حقيقية. المصفوفة  \sigma _{0} هي 2  \times  2 من مصفوفة الهوية والمصفوفات  \sigma _{k} (k=1,2,3) هي مصفوفات باولي . يبسط هذا التحلل تحليل النظام، خاصة في حالة مستقلة عن الوقت حيث قيم  \alpha ,\beta ,\gamma  و  \delta  هي ثوابت.
يمكن كتابة هاميلتونيان بشكل أكثر تعقيدًا على النحو التالي:
المتجه  \mathbf {r}  من  (\beta ,\gamma ,\delta ) و  \sigma  من  (\sigma _{1},\sigma _{2},\sigma _{3}) . يبسط هذا التمثيل تحليل تطور الوقت للنظام ويسهل استخدامه مع التمثيلات المتخصصة الأخرى مثل المجال بلوتش .
إذا كان نظام هاميلتون مستقلا عن حالتي  H يتم تعريفه على النحو الوارد أعلاه، ثم يتم إعطاءه قيمه ذاتية من  E_{\pm }=\alpha \pm |\mathbf {r} | . من الواضح ان  \alpha  هو متوسط الطاقة للمستويين، ومعيار  \mathbf {r}  هو الانقسام بينهما. يشار إلى المتجهات الذاتية المقابلة  |+\rangle  و  |-\rangle  .
حلول تحليلية لطاقات الحالة الثابتة و اعتمادية الزمن > اعتمادية الوقت

نفترض الآن أن السعات الاحتمالية تعتمد على الوقت، على الرغم من أن حالات الأساس ليست كذلك. معادلات شرودنغر المعتمدة على الوقت  i\hbar {\frac {\partial }{\partial t}}|\psi \rangle =H|\psi \rangle  ، و (استبدال  |\psi \rangle  من  \langle 1|,\langle 2| مرة أخرى ينتج زوج من المعادلات الخطية المزدوجة، ولكن هذه المرة هي المعادلات التفاضلية الجزئية من الدرجة الأولى:  i\hbar {\frac {\partial }{\partial t}}\mathbf {c} =\mathbf {Hc}  . إذا  \mathbf {H}  هو الوقت المستقل، هناك العديد من الأساليب، لإيجاد الاعتماد على الوقت  c_{1},c_{2} ، مثل الأوضاع العادية . والنتيجة هي هكذا:
أي  \mathbf {c} _{0}=\mathbf {c} (0) هو statevector في  t=0 . هنا يمكن العثور على أسية المصفوفة من توسع السلسلة. المصفوفة  \mathbf {U} (t) تسمى مصفوفة تطور الوقت (والتي تتضمن عناصر المصفوفة لعامل تطور الوقت المقابل  U(t) ).  \mathbf {U} (t) هي وحدوية، وهذا يعني ان  \mathbf {U} ^{\dagger }\mathbf {U} =1 . يمكن أن يثبت ذلك هكذا:
أي  {\hat {r}}={\frac {\mathbf {r} }{|\mathbf {r} |}} .
عندما يغير المرء الأساس إلى المتجهات الذاتية لهاملتونيان، وبعبارة أخرى، إذا كان الأساس ينص على  |1\rangle ,|2\rangle  يتم اختيارهم ليكونوا المتجهات الذاتية بعد ذلك  \epsilon _{1}=H_{11}=\langle 1|H|1\rangle =E_{1}\langle 1|1\rangle =E_{1} و  \beta +i\gamma =H_{21}=\langle 2|H|1\rangle =E_{1}\langle 2|1\rangle =0 وبالتالي فإن هاميلتونيون قطري، أي  |\mathbf {r} |=\delta  وهو من الشكل،
الآن عامل تطور الوقت الوحدوي  U يمكن رؤيته بسهولة من خلال:
ال  e^{-i\alpha t/\hbar } يساهم فقط في المرحلة الإجمالية للمشغل ويمكن تجاهلها عادة لإنتاج عامل تطور زمني جديد لا يمكن تمييزه ماديًا عن المشغل الأصلي. علاوة على ذلك، يمكن إضافة أي اضطراب في النظام (والذي سيكون من نفس شكل هاميلتونيان) إلى النظام في الأساس الذاتي لهاملتونيان غير مضطرب وتحليله بنفس الطريقة المذكورة أعلاه. لذلك، لأي اضطراب، يمكن حل المتجهات الذاتية الجديدة للنظام المضطرب تمامًا، كما هو مذكور في المقدمة.
حلول تحليلية لطاقات الحالة الثابتة و اعتمادية الزمن > تركيبة رابي لاضطراب ثابت

افترض أن النظام يبدأ في إحدى حالات الأساس عند  t=0 ،  |1\rangle   \mathbf {c} _{0}={\begin{pmatrix}1\\0\end{pmatrix}} ، يكون التركيز باحتمال احتلال كل حالة أساس كدالة للوقت عندما يكون  \mathbf {H}  هو هاميلتوني مستقل عن الوقت.
\mathbf {c} (t)=\mathbf {U} (t)\mathbf {c} _{0}={\begin{pmatrix}U_{11}(t)&U_{12}(t)\\U_{21}(t)&U_{22}(t)\end{pmatrix}}{\begin{pmatrix}1\\0\end{pmatrix}}={\begin{pmatrix}U_{11}(t)\\U_{21}(t)\end{pmatrix}}
احتمالية احتلال الحالة  i تكون  P_{i}(t)=|c_{i}(t)|^{2}=|U_{i1}(t)|^{2} . في حالة البداية،  P_{1}(t)=|c_{1}(t)|^{2}=|U_{11}(t)|^{2} وما فوق،  U_{11}(t)=e^{\frac {-i\alpha t}{\hbar }}(\cos(|\mathbf {r} |t/\hbar )-i\sin(|\mathbf {r} |t/\hbar ){\frac {\delta }{|\mathbf {r} |}}) . بالتالي
ببساطة  P_{1}(0)=1 بسبب الحالة الأولية. التردد  \Omega =|\mathbf {r} |/\hbar ={\sqrt {\beta ^{2}+\gamma ^{2}+\delta ^{2}}}/\hbar ={\sqrt {|\Omega _{R}|^{2}+\Delta ^{2}}} يسمى تردد رابي المعمم،  \Omega _{R}=(\beta +i\gamma )/\hbar  يسمى التردد الرابي و  \Delta =\delta /\hbar  يسمى detuning. عند detuning الصفري،  P_{1}(t)=\cos ^{2}(|\Omega _{R}|t) ، أي أن هناك انحراف رابي من احتلال مضمون للحالة 1 ، إلى احتلال مضمون للحالة 2 ، والعودة إلى الحالة 1 وما إلى ذلك.  |\Omega _{R}| . بينما يزداد ال بعيدًا عن الصفر، يزداد تواتر التقليب (إلى  \Omega  ) وينخفض التعة إلى  1-\Delta ^{2}/\Omega ^{2} .
انظر أيضًا دورة ربيع وتقريب الموجة الدوارة لهاميلتونيين يعتمد على الوقت الناجم عن موجات الضوء.
بعض أنظمة الحالتين المهمة > الاستباقية في المجال

لنأخذ حالة جسيم الدوران 1/2 في المجال المغناطيسي  \mathbf {B} =B\mathbf {\hat {n}}  . تفاعل هاميلتونيان لهذا النظام هو
أي ان  \mu  هو مقدار العزم المغناطيسي للجسيم، و  {\boldsymbol {\sigma }} هو ناقل مصفوفات باولي . حل معادلة شرودنجر المعتمدة على الوقت  H\psi =i\hbar \partial _{t}\psi  عائدة إلى هذا:
أي  \omega =\mu B/\hbar  و  e^{i\omega t{\boldsymbol {\sigma }}\cdot \mathbf {\hat {n}} }=\cos {\left(\omega t\right)}I+i\;\mathbf {\hat {n}} \cdot {\boldsymbol {\sigma }}\sin {\left(\omega t\right)} . مادياً، يتوافق هذا مع ناقل بلوخ المتداول  \mathbf {\hat {n}}  بتردد زاوي  2\omega  . بدون فقدان العمومية، افترض أن المجال هو نقاط موحدة في  \mathbf {\hat {z}}  ، بحيث يتم إعطاء عامل تطور الوقت كـ
يمكن ملاحظة أن عامل تطور الوقت الذي يعمل على حالة الدوران العامة لجزيء الدوران 1/2 سيؤدي إلى استباقية حول المحور المحدد بواسطة المجال المغناطيسي المطبق (المكافئ الميكانيكي الكمومي لمسافة لارمور )
يمكن تطبيق الطريقة المذكورة أعلاه على تحليل أي نظام حالتين عام يتفاعل مع بعض المجالات (ما يعادل المجال المغناطيسي في الحالة السابقة) إذا تم التفاعل بواسطة اقتران مناسب مماثل للعزم المغناطيسي . يمكن اعتبار البادئة لناقل الحالة (التي لا تحتاج إلى الغزل المادي كما هو الحال في الحالة السابقة) على أنها البادئة لناقل الحالة على مجال بلوخ .
التمثيل في المجال بلوتش لمتجه الحالة  \psi (0) سيكون ببساطة ناقل قيم التوقعات  \mathbf {R} =\left(\langle \sigma _{x}\rangle ,\langle \sigma _{y}\rangle ,\langle \sigma _{z}\rangle \right) . كمثال، ضع في اعتبارك متجه الحالة  \psi (0) الذي هو تراكب تطبيعي  \left|\uparrow \right\rangle  و  \left|\downarrow \right\rangle  ، أي ناقلات يمكن تمثيلها في  \sigma _{z} ك
مكونات  \psi (t) على المجال بلوخ ستكون ببساطة  \mathbf {R} =\left(\cos {2\omega t},-\sin {2\omega t},0\right) . هذا ناقل وحدة يبدأ بالإشارة  \mathbf {\hat {x}}  و حولها  \mathbf {\hat {z}}  بطريقة عسرى. بشكل عام، من خلال دوران  \mathbf {\hat {z}}  حول أي ناقل حالة  \psi (0) يمكن تمثيلها كـ  a\left|\uparrow \right\rangle +b\left|\downarrow \right\rangle  مع معاملات حقيقية من  a و  b . مثل متجه الحالة هذا يتوافق مع ناقل بلوخ في : xz تصنع زاوية  \tan(\theta /2)=b/a مع المحور- z . سوف يستمر هذا الناقل في الظهور ك  \mathbf {\hat {z}}  . من الناحية النظرية، من خلال السماح للنظام بالتفاعل مع مجال اتجاه معين وقوة معينة لفترات دقيقة، من الممكن الحصول على أي اتجاه لمتجه بلوخ ، وهو ما يعادل الحصول على أي تراكب معقد. هذا هو الأساس للعديد من التقنيات بما في ذلك الحوسبة الكمومية والتصوير بالرنين المغناطيسي .
بعض أنظمة الحالتين المهمة > التطور في مجال اعتمادية الوقت: الرنين المغناطيسي النووي

الرنين المغناطيسي النووي (NMR) هو مثال مهم في ديناميكيات أنظمة الحاليتن لأنه يتضمن الحل الدقيق لهاملتوني يعتمد على الوقت. يتم تحقيق ظاهرة الرنين المغناطيسي النووي عن طريق وضع نواة في حقل ثابت قوي B 0 ("حقل التثبيت") ثم تطبيق مجال ضعيف وعرضي B 1 يتأرجح عند بعض الترددات الراديوية ω r .  بشكل صريح، ضع في اعتبارك جسيم الدوران 1/2 في حقل احتجاز  B_{0}\mathbf {\hat {z}}  وحقل الترددات المستعرضة B 1 يدوران في xy بطريقة عسرى () حول B 0 :
كما هو الحال في المبادرة الحرة، فإن هاميلتون هو  H=-\mu {\boldsymbol {\sigma }}\cdot \mathbf {B}  ، وتطور ناقل الحالة  \psi (t) يتم العثور عليها عن طريق حل معادلة شرودنجر المعتمدة على الوقت  H\psi =i\hbar \,\partial \psi /\partial t . بعد بعض التلاعب (كما هو موضح في القسم المنهار أدناه) ، يمكن إظهار أن معادلة شرودنغر تصبح
وفقًا للقسم السابق، فإن حل هذه المعادلة يحتوي على ناقل بلوخ  (\omega _{1},0,\omega _{0}+\omega _{r}/2) مع تردد ضعف حجم المتجه. إذا كانت  \omega _{0} قوية بما فيه الكفاية، فإن بعض نسبة السبين سوف تشير مباشرة للأسفل قبل إدخال المجال الدوار. إذا تم اختيار التردد الزاوي للمجال المغناطيسي الدوار مثل هذا  \omega _{r}=-2\omega _{0} ، في الإطار الدوّار، سيبدأ متجه الحالة في الجوار  {\hat {x}} مع التردد  2\omega _{1} ، وبالتالي سوف تنقلب من أسفل إلى أعلى و تطلق الطاقة في شكل فوتونات قابلة للكشف  . هذا هو الأساس الأساسي للرنين المغناطيسي النووي ، ومن الناحية العملية يتم تحقيقه عن طريق المسح الضوئي  \omega _{r} حتى يتم العثور على تردد الرنين عند هذه النقطة ستصدر العينة الضوء. يتم إجراء حسابات مماثلة في الفيزياء الذرية، وفي حالة عدم دوران المجال، ولكن تتأرجح بسعة معقدة، يتم استخدام تقريب الموجة الدوارة في استخلاص مثل هذه النتائج.
بعض أنظمة الحالتين المهمة > العلاقة مع معادلات بلوخ

يمكن اشتقاق معادلات بلوخ الضوئية لمجموعة من جزيئات الدوران 1/2 من معادلة شرودنجر المعتمدة على الوقت لنظام من مستويين. بدءا من هاميلتوني المذكور سابقا  i\hbar \partial _{t}\psi =-\mu {\vec {\sigma }}\cdot {\vec {B}}\psi  ، يمكن كتابتها في تدوين الجمع بعد إعادة ترتيبها
التضاعف في مصفوفة باولي  \sigma _{i} والاقتران المترافق للوظيفة الموجية، وبالتالي توسيع ناتج حصيلة مصفوفات باولي، يكون هكذا:
إن إضافة هذه المعادلة إلى بديلها المتقارب يعطي جانبًا يساريًا من النموذج
والجهة اليمنى من النموذج
كما ذكرنا سابقًا، فإن القيمة المتوقعة لكل مصفوفة باولي هي مكون من متجه بلوخ ،  \langle \sigma _{i}\rangle =\psi ^{\dagger }\sigma _{i}\psi =R_{i} . معادلة الجانبين الأيسر والأيمن وملاحظة  {\frac {2\mu }{\hbar }} هي النسبة المغنطيسية  \gamma  ، يعطي شكل آخر لمعادلات الحركة لمتجه بلوخ
حيث حقيقة  \varepsilon _{ijk}=\varepsilon _{kij} تم استخدامها في شكل متجه و يمكن التعبير عن هذه المعادلات الثلاث من حيث المنتوج المتقاطع
كلاسيكيًا، تصف هذه المعادلة ديناميكيات الدوران في المجال المغناطيسي. يتكون المغناطيس المثالي من مجموعة من السبينات المتطابقة التي تعمل بشكل مستقل، وبالتالي التمغنط الكلي  {\vec {M}} يتناسب مع ناقلات بلوخ  {\vec {R}} . كل ما تبقى للحصول على الشكل النهائي لمعادلات بلوخ البصرية هو تضمين الظواهر.
كجانب نهائي، يمكن اشتقاق المعادلة أعلاه من خلال النظر في التطور الزمني لعامل الزخم الزاوي في تصوير هايزنبرغ .
{\vec {R_{i}}}=\langle \sigma _{i}\rangle  ، هذه المعادلة هي نفس المعادلة السابقة .
الصلاحية

أنظمة الحالتين هي أبسط أنظمة الكم غير العادية التي تحدث في الطبيعة، لكن طرق التحليل المذكورة أعلاه ليست صالحة فقط لأنظمة الحالتين البسيطة. بل يمكن معالجة أي نظام كمومي عام متعدد الحالات كنظام حالتين طالما أن النظام المرئي يركز على قيمتان ذاتيتان.
على سبيل المثال، قد يكون لجسيم الدوران 1/2 في الواقع درجات تحول إضافية أو حتى تناوب حر، لكنها ليست ذات صلة بالتحليل السابق. رياضيا، تتوافق درجات التناوب الحر المهملة مع انحطاط القيم الذاتية للدوران.
في حالة أخرى تكون فيها شكليات الحالتين الفعالة صحيحة عندما يكون للنظام قيد النظر مستويين يتم فصلهما عن النظام بشكل فعال. هذا هو الحال في تحليل الانبعاث العفوي أو المحفز للضوء بواسطة الذرات وتلك التي تشحن بالكيلوبتات .
في هذه الحالة، يجب أن يوضع في الاعتبار أن الاضطرابات (التفاعلات مع مجال خارجي) تقع في النطاق الصحيح ولا تتسبب في انتقالات إلى حالات أخرى غير تلك المهمة.
الأهمية وأمثلة أخرى

تعتبر شكليات الحالتين هي من أبسط التقنيات الرياضية المستخدمة لتحليل النظم الكمومية. يمكن استخدامها لتوضيح الظواهر الميكانيكية الكمومية الأساسية مثل التداخل الذي تظهره الجزيئات بحالات الاستقطاب للفوتون،  ولكن أيضًا ظواهر أكثر تعقيدًا مثل تذبذب النيوترينو أو تذبذب كي ميسون المحايد .
يمكن استخدام شكليات الحالتين لوصف الاختلاط البسيط للحالات، مما يؤدي إلى ظواهر مثل استقرار الرنين والتماثلات الأخرى المرتبطة بعبور المستوى .
هذه الظواهر لها تطبيق واسع في الكيمياء. يمكن تفسير الظواهر ذات التطبيقات الصناعية الهائلة مثل الماسر والليزر باستخدام شكليات الحالتين.
تشكل شكليات الحالتين أيضًا أساس الحوسبة الكمومية . كيوبيتس ، وهي اللبنات الأساسية لجهاز الكمبيوتر الكمومي . أي عملية حسابية كمومية هي عملية وحدوية تقوم بتدوير متجه الحالة على كرة بلوخ.
قراءة متعمقة

طريقة ممتازة لشكل الحالتين وتطبيقها على جميع التطبيقات تقريبًا المذكورة في هذه المقالة في المجلد الثالث من محاضرات فينمان في الفيزياء .
المجموعة التالية من ملاحظات المحاضرة تغطي الرياضيات اللازمة وتعالج أيضًا بعض الأمثلة ببعض التفاصيل:
من دورة ميكانيكا الكم II المقدمة في معهد ماساتشوستس للتكنولوجيا ، http://web.mit.edu/8.05/handouts/Twostates_03.pdf
من نفس الدورة التي تتعامل مع تذبذب الجسيمات المحايدة، http://web.mit.edu/8.05/handouts/nukaon_07.pdf
من دورة ميكانيكا الكم التي عرضت في TIFR ، http://theory.tifr.res.in/~sgupta/courses/qm2013/hand4.pdf و تغطي الرياضيات الأساسية
http://theory.tifr.res.in/~sgupta/courses/qm2013/hand5.pdf ؛ من نفس المقرر يتعامل مع بعض أنظمة الحالتين المادية والجوانب الهامة الأخرى من الشكليات
يتم الحساب في القسم الأولي بطريقة مماثلة لهذه الملاحظات http://www.math.columbia.edu/~woit/QM/qubit.pdf ، وهي من دورة ميكانيكا الكم لعلماء الرياضيات المقدمة في جامعة كولومبيا .
نسخة كتاب منها ؛ http://www.math.columbia.edu/~woit/QM/qmbook.pdf
راسيل دبليو. بورتر

| راسيل دبليو>  بورتر | راسيل دبليو>  بورتر |
| --- | --- |
 :  
 معلومات شخصية :  معلومات شخصية 
الميلاد: 13 ديسمبر 1871     سبرينغفيلد  
الوفاة: 22 فبراير 1949 (77 سنة)       باسادينا  
سبب الوفاة: نوبة قلبية  
مواطنة:  الولايات المتحدة  
 الحياة العملية  :  الحياة العملية  
المدرسة الأم: جامعة نورويتش أكاديمية فيرمونت  ‏  
المهنة: فلكي،  ورسام،  ومستكشف،  ومهندس  
اللغات: الإنجليزية  
 التوقيع      :  التوقيع      
 :  
تعديل مصدري - تعديل  : تعديل مصدري - تعديل  
راسيل دبليو. بورتر (بالإنجليزية: Russell W. Porter)‏ هو رسام ومهندس وعالم فلك أمريكي، ولد في 13 ديسمبر 1871 في سبرينغفيلد في الولايات المتحدة، وتوفي في 22 فبراير 1949 في باسادينا في الولايات المتحدة بسبب نوبة قلبية.
مراجع

↑  "Russell W Porter". thenonist.com. مؤرشف من الأصل في 2018-03-28.
↑  memagazine.org the legacy of the cutaway man Russell Porter, artist, explorer, engineer, turned his hobby into an observatory of unprecedented scale in California, By Frank Wicks نسخة محفوظة 2009-01-06 على موقع واي باك مشين.
↑  Pendergrast، Mark (28 أبريل 2009). Mirror, Mirror: A History Of The Human Love Affair With Reflection. Basic Books. ISBN:9780786729906. مؤرشف من الأصل في 2020-01-25 – عبر Google Books.
| ضبط استنادي  | ضبط استنادي  |
| --- | --- |
دولية:  المُعرِّف مُتعدِّد الأوجه (FAST)  الاسم المعياري الدولي (ISNI)  ملف الضبط الاستنادي الافتراضي الدَّولي (VIAF)  مركز المكتبة الرقمية على الإنترنت (WC Entities) 
وطنية:  الملف الاستنادي المتكامِل (GND)  المكتبة القومية الإسرائيلية (J9U)  مكتبة الكونغرس (LCNAF)  المَكنز الوطني للمؤلِّفين (NTA) 
فنية:  قاعدة بيانات شتوتغارت لرسامي العلوم (DSI) 
تراجم:  نفائس المكتبة القومية الأسترالية (NLA Trove) 
أخرى:  الأراشيف القومية في الولايات المُتحدة (NAID)  الشبكات الاجتماعية ونظام المحتوى المؤرشف (SNAC Ark)  النظام الجامعي للتوثيق (IdRef) 
في كومنز مواد ذات صلة بـ راسيل دبليو. بورتر.
بوابة أعلام
بوابة استكشاف
بوابة الولايات المتحدة
بوابة علم الفلك
بوابة فنون مرئية
فرانك كراتوفيل

| فرانك كراتوفيل> (بالإنجليزية: Frank Kratovil)‏    | فرانك كراتوفيل> (بالإنجليزية: Frank Kratovil)‏    |
| --- | --- |
 :  
عضو مجلس النواب الأمريكي عن ولاية ماريلاند: عضو مجلس النواب الأمريكي عن ولاية ماريلاند
في المنصب 3 يناير 2009 – 3 يناير 2011: في المنصب 3 يناير 2009 – 3 يناير 2011
  واين جيلكرست  أندي هاريس  :   واين جيلكرست  أندي هاريس  
مدعي ولاية ماريلاند لمقاطعة الملكة آن: مدعي ولاية ماريلاند لمقاطعة الملكة آن
في المنصب يناير 2003 – 3 يناير 2009: في المنصب يناير 2003 – 3 يناير 2009
  ديفيد غريغوري  لانس ريتشاردسون  :   ديفيد غريغوري  لانس ريتشاردسون  
 معلومات شخصية :  معلومات شخصية 
الميلاد: 29 مايو 1968   (56 سنة)  
مواطنة:  الولايات المتحدة  
 الحياة العملية  :  الحياة العملية  
المدرسة الأم: جامعة بالتيمور  
المهنة: سياسي،  وقاضٍ،  ومحامٍ  
الحزب: الحزب الديمقراطي  
اللغات: الإنجليزية  
تعديل مصدري - تعديل  : تعديل مصدري - تعديل  
فرانك كراتوفيل الابن (بالإنجليزية: .Frank Kratovil Jr) سياسي ديمقراطي أمريكي، خدم في مجلس النواب الأمريكي كعضو عن المقاطعة الأولى بولاية ماريلاند من العام 2009 وحتى العام 2011، كما كان سابقاً مدعي الولاية لمقاطعة الملكة آن من العام 2003 وحتى العام 2008 وشغل قبلها منصب مساعد مدعي الولاية من العام 1994 وحتى العام 2001.
كشتمنة غرب

قرية كشتمنة غرب هي إحدى القرى التابعة لمركز نصر النوبة في محافظة أسوان في جمهورية مصر العربية.
طالع أيضا

محافظة أسوان
قائمة قرى محافظة أسوان
المصادر

↑  البوابة الإلكترونية لمحافظة أسوان- التقسيم الإداري للمحافظة طبقاً لدليل المحافظة الإحصائي لعام 2012 نسخة محفوظة 10 أغسطس 2020 على موقع واي باك مشين.
| ع ن نصر النوبة | ع ن نصر النوبة | ع ن نصر النوبة |
| --- | --- | --- |
| مدن |  نصر النوبة  كلابشة  |  |
| قرى |  أبريم  أبو سمبل  أبو هور  أدندان  أرمنا  الآمال  البراعم  الجنينة والشباك  الحكمة  الدكة  السبوع  السنقاري  الشاترمة  العلاقي  الكرامة  المالكي  المضيق  المنار  أمبركاب  بلانة  توشكى شرق  توشكى غرب  توماس وعافية  جرف حسين  دابود  دار السلام  دهميت  عنيبة  قسطل  قورتة  كشتمنة شرق  كشتمنة غرب  ماريا  مرواو  مصمص  وادي العرب  وادي النقرة  وادي خريت  |  |
بوابة تجمعات سكانية
بوابة مصر
ناتشو مارتين (لاعب كرة قدم)

| ناتشو مارتين>  معلومات شخصية   | ناتشو مارتين>  معلومات شخصية   | ناتشو مارتين>  معلومات شخصية   | ناتشو مارتين>  معلومات شخصية   | ناتشو مارتين>  معلومات شخصية   |  |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- |
الميلاد: 10 يوليو 1962 (العمر 62 سنة)   لوغرونيو  
الطول: 1.82 م (5 قدم 11 1⁄2 بوصة)
مركز اللعب: مدافع
الجنسية:  إسبانيا  
|  مسيرة الشباب   |  مسيرة الشباب   |  مسيرة الشباب   |  مسيرة الشباب   |  مسيرة الشباب   |  |
| سنوات | فريق |  |  |  |  |
: بيرسيو
| المسيرة الاحترافية1  | المسيرة الاحترافية1  | المسيرة الاحترافية1  | المسيرة الاحترافية1  | المسيرة الاحترافية1  |  |
| سنوات | فريق | م. | (هـ.) |  |  |
| 1982–1983 | لوغرونيس  |  |  |  |  |
| 1983–1985 | برشلونة ب | 60 | (3) |  |  |
| 1985–1986 | ريال مورسيا | 7 | (0) |  |  |
| 1986–1994 | لوغرونيس | 238 | (3) |  |  |
| 1994–1995 | إلتشي | 9 | (0) |  |  |
| 1995 | نادي كالاهورا |  |  |  |  |
|  | مجموع | 314 | (6) |  |  |
| الفرق التي دربها   | الفرق التي دربها   | الفرق التي دربها   | الفرق التي دربها   | الفرق التي دربها   |  |
1996–1997 : لوغرونيس (مساعد)
1997–1998: لوغرونيس (الناشئين)
1997–1998: لوغرونيس (مؤقت)
1998–2000: لوغرونيس (مساعد)
2001–2003: نادي كالاهورا
2005: Logroñés CF ‏
2005: Logroñés CF ‏
2008–2009: CD Varea ‏ (الناشئين)
2009–2010: نادي كالاهورا
2010–2011: يونيون ديبورتيفا لوغرينييس
2017–2018: CD Izarra ‏
2020–2021: تطيلانو
| 1 عدد مرات الظهور مع الأندية وعدد الأهداف تحسب للدوري المحلي فقط | 1 عدد مرات الظهور مع الأندية وعدد الأهداف تحسب للدوري المحلي فقط | 1 عدد مرات الظهور مع الأندية وعدد الأهداف تحسب للدوري المحلي فقط | 1 عدد مرات الظهور مع الأندية وعدد الأهداف تحسب للدوري المحلي فقط | 1 عدد مرات الظهور مع الأندية وعدد الأهداف تحسب للدوري المحلي فقط |  |
ناتشو مارتين (بالإسبانية: Ignacio Martín Solanas)‏ هو لاعب كرة قدم إسباني في مركز الدفاع، ولد في 10 يوليو 1962 في لوغرونيو في إسبانيا. لعب مع ريال مورسيا ونادي إلتشي.
خوسيه خافيير رودريغيز

| خوسيه خافيير رودريغيز> (بالإنجليزية: José Javier Rodríguez)‏    | خوسيه خافيير رودريغيز> (بالإنجليزية: José Javier Rodríguez)‏    |
| --- | --- |
 :  
 معلومات شخصية :  معلومات شخصية 
الميلاد: 8 أغسطس 1978   (46 سنة)   هاي بوينت  
مواطنة:  الولايات المتحدة  
 الحياة العملية  :  الحياة العملية  
المدرسة الأم: جامعة براون كلية هارفارد للحقوق  
المهنة: محامٍ،  وسياسي  
الحزب: الحزب الديمقراطي  
اللغات: الإنجليزية  
تعديل مصدري - تعديل  : تعديل مصدري - تعديل  
خوسيه خافيير رودريغيز (بالإنجليزية: José Javier Rodríguez)‏ هو محامي وسياسي أمريكي، ولد في 8 أغسطس 1978 في هاي بوينت في الولايات المتحدة. حزبياً، نشط في الحزب الديمقراطي. وقد انتخب عضو مجلس نواب فلوريدا.
مراجع

↑  Caputo، Marc (26 يوليو 2012). "Nasty state House race turns nastier". ميامي هيرالد. مؤرشف من الأصل في 2014-05-19. اطلع عليه بتاريخ 2014-05-18.
↑  McGregory, Kathleen (10 Oct 2014). "Rising stars face off in closely watched Florida House race". Miami Herald (بالإنجليزية). Archived from the original on 2016-10-12. Retrieved 2017-05-09.
↑  McGrory، Kathleen (7 نوفمبر 2012). "Newcomer Jose Javier Rodriguez makes a strong showing". ميامي هيرالد. مؤرشف من الأصل في 2014-05-19. اطلع عليه بتاريخ 2014-05-18.
بوابة أعلام
بوابة السياسة
بوابة الولايات المتحدة
جيمس أوبراين

لمعانٍ أخرى، طالع جيمس أوبراين (توضيح).
| جيمس أوبراين | جيمس أوبراين |
| --- | --- |
 :  
 معلومات شخصية :  معلومات شخصية 
تاريخ الميلاد: 8 يونيو 1874    
الوفاة: 28 سبتمبر 1947 (73 سنة)       ويلينغتون  
مواطنة:  نيوزيلندا  
 الحياة العملية  :  الحياة العملية  
المهنة: سياسي  
الحزب: حزب العمال النيوزيلندي  
تعديل مصدري - تعديل  : تعديل مصدري - تعديل  
جيمس أوبراين (بالإنجليزية: James O'Brien)‏ هو سياسي نيوزلندي، ولد في 8 يونيو 1874، وتوفي في 28 سبتمبر 1947 في ويلينغتون في نيوزيلندا. حزبياً، نشط في حزب العمال النيوزيلندي. وقد انتخب عضو مجلس النواب نيوزيلندا.
مراجع

↑  Richardson، Len. "O'Brien, James". قاموس السير الذاتية النيوزيلندية. وزارة الثقافة والتراث. اطلع عليه بتاريخ 2012-01-21.
بوابة نيوزيلندا
بوابة السياسة
بوابة أعلام
في كومنز مواد ذات صلة بـ جيمس أوبراين.
لولا ماجا

| لولا ماجا>  معلومات شخصية  | لولا ماجا>  معلومات شخصية  |
| --- | --- |
الميلاد: 23 يناير 1978   (46 سنة)   نيجيريا  
الإقامة: لاغوس  
مواطنة:  نيجيريا  
 الحياة العملية  :  الحياة العملية  
المدرسة الأم: جامعة درم  
المهنة: فنانة مكياج  
اللغات: الإنجليزية  
المواقع : المواقع 
IMDB: صفحتها على IMDB  
تعديل مصدري - تعديل  : تعديل مصدري - تعديل  
لولا ماجا (بالإنجليزية: Lola Maja)‏ هي فنانة مكياج نيجيرية، ولدت في 23 يناير 1978 في نيجيريا.
مراجع

↑  Anugwara, Boldwin (9 يونيو 2013). "I'm living my dream – Lola Maja-Okojevoh". News Watch Times. مؤرشف من الأصل في 2020-01-22. اطلع عليه بتاريخ 2016-06-25.
↑  "List Of The 2015 Africa Magic Viewers' Choice Awards (AMVCAs) Nominees". DStv. StarGist. 13 ديسمبر 2014. مؤرشف من الأصل في 2016-09-10. اطلع عليه بتاريخ 2015-02-07.
↑  Lykon, Tolu (26 يناير 2013). "FAB Celebrations: Happy Birthday to phenomenal makeup artist, Lola Maja Okojevoh!". FAB Magazine. مؤرشف من الأصل في 2016-09-10. اطلع عليه بتاريخ 2016-06-25.
وصلات خارجية

لولا ماجا على موقع IMDb (الإنجليزية)
لولا ماجا على موقع قاعدة بيانات الفيلم (الإنجليزية)
بوابة أعلام
بوابة المرأة
بوابة نيجيريا
عبد حمود

| عبد حمود> عبد حميد محمود، وعبد حمود    | عبد حمود> عبد حميد محمود، وعبد حمود    |
| --- | --- |
السكرتير الشخصي للرئيس: السكرتير الشخصي للرئيس
في المنصب 1990 – 2003: في المنصب 1990 – 2003
  حامد يوسف حمادي     :   حامد يوسف حمادي     
الحارس الشخصي للرئيس صدام حسين: الحارس الشخصي للرئيس صدام حسين
في المنصب 1992 – 1997: في المنصب 1992 – 1997
  صباح ميرزا محمود     :   صباح ميرزا محمود     
مدير منظمة الأمن الخاص: مدير منظمة الأمن الخاص
  فنر زبن الحسن الناصري  نوفل محجوم التكريتي  :   فنر زبن الحسن الناصري  نوفل محجوم التكريتي  
 معلومات شخصية :  معلومات شخصية 
 اسم الولادة: عبد حميد محمود الخطاب
الميلاد: 1956 -  المملكة العراقية العوجا
الوفاة: 7 يونيو 2012 (56 عاما) بغداد
سبب الوفاة: إعدام
الإقامة: الجادرية  
مواطنة:  العراق  
اللقب: أبو القلم
الديانة: مسلم - سني
الأولاد: بكر   عمر   عثمان   علي  زِينة
 الحياة العملية  :  الحياة العملية  
المهنة: سياسي،  وعسكري  
الحزب: حزب البعث
الخدمة العسكرية : الخدمة العسكرية 
في الخدمة 1980 – 2003: في الخدمة 1980 – 2003
الولاء:  العراق
الفرع: الجيش العراقي
الرتبة: فريق 
المعارك والحروب: الحرب العراقية الإيرانية حرب الخليج حرب العراق 2003
تعديل مصدري - تعديل  : تعديل مصدري - تعديل  
عبد حميد محمود خطاب الناصري (1956– 7 حزيران/يونيو 2012)، ويشتهر بإسم عبد حمود، ضابط عراقي تدرج بالرتب إلى أن أصبح برتبة فريق أول. أصبح الساعد الأيمن للرئيس العراقي صدام حسين وهو برتبة مقدم. يحتل المرتبة الرابعة والتي تحتوي على 55 اسماً في قائمة أعدتها القوات الأمريكية من أهم المطلوبين من القيادة العراقية إبّان حكم صدام حسين قبيل الغزو الأمريكي في أبريل 2003.
حياته

يتمتع عبد الحميد محمود التكريتي بصلة قرابة بينه وبين الرئيس صدام حسين وتتصف هذه القرابة بالبعيدة، وكانت بدايته المهنية كأحد الحراس الشخصيين للرئيس العراقي صدام حسين حتى وصل به الحال ليكون الساعد الأيمن للرئيس صدام وسكرتيره الشخصي، ولعل من أهم واجباته أن يرى أن يطلع الرئيس العراقي على القضايا المهمة أولا بأول فقد كان صمام الأمان للرئيس العراقي ووصفه البعض على أنه الرجل الثالث في سلم الهرم العراقي إبان فترة صدام بل زعم البعض أنه الرجل الثاني في الدولة، ولعل من واجباته كسكرتير شخصي للرئيس أن ينظم لقاءات ومواعيد الرئيس، وفي 19 حزيران/يونيو 2003 تمكنت القوات الأمريكية من إلقاء القبض على الفريق عبد حمود وإيداعه السجن إلى حين محاكمته من قِبل المحكمة الجنائية العراقية الخاصة.
وفاته

وفي الثلاثاء، 26 تشرين الأول/أكتوبر 2010 أصدرت المحكمة بحق عبد حميد حمود المسؤول عن الحماية الخاصة لصدام وأيضا حكما بالإعدام بحق طارق عزيز، نائب رئيس الوزراء ووزير الخارجية العراق الوزير السابق.