stanford-oval/wikipedia huggingface dataset:
طلب التوظيف
في الدول الأوروبية الأخرى غير الناطقة باللغة الإنجليزية > فرنسا

في فرنسا يتطلب قانون تكافؤ الفرص لعام 2006 من الشركات التي تضم أكثر من 50 موظفا أن تطلب طلبا مجهول الهوية (سيرة ذاتية مجهولة).
في الدول الأوروبية الأخرى غير الناطقة باللغة الإنجليزية > ألمانيا

يُطلق على طلب الوظيفة اسم Bewerbung في ألمانيا ويتألف عادة من ثلاثة أجزاء: خطاب الطلب والسيرة الذاتية والمراجع. يستخدم خطاب الطلب لإقناع صاحب العمل بتقديم دعوة لمقابلة عمل. يجب أن يكون بحجم الورق A4 ولا يتجاوز صفحة واحدة وتوقيع بخط اليد ومرفقا بالسيرة الذاتية والمراجع. يتم توثيق السيرة الذاتية بترتيب زمني عكسي ويجب أن يقدم معلومات عن خبرة العمل والتعليم والتدريب المهني بالإضافة إلى مهارات مقدم الطلب. في ألمانيا عادة ما تتضمن السيرة الذاتية صورة تسمى صورة الطلب. يتعمد بعض أرباب العمل وخاصة المنظمات الحكومية إهمال الصورة لضمان درجة أعلى من الموضوعية في سياق إجراءات التقييم. يجب أن تتكون السيرة الذاتية من صفحتين. بشكل عام هناك خياران لتقديم طلب وظيفة في ألمانيا: طلب وظيفة ورقي أو عبر الإنترنت. وفقا لدراسة كان الطلب عبر الإنترنت مفضلا في ألمانيا أكثر من الطلب الورقي بحلول عام 2012.
في الدول الأوروبية الأخرى غير الناطقة باللغة الإنجليزية > إيطاليا

السيرة الذاتية هي أهم جزء في التطبيق ويجب ألا تزيد عن صفحتين إلى ثلاث صفحات. وهي مقسمة إلى ثلاثة مجالات:
بتسلسل زمني:
التفاصيل الشخصية.
المدرسة والتعليم.
في ترتيب زمني عكسي:
قدرات / مهارات إضافية
الخبرة. كخريج تم حذف هذا القسم. يمكن ذكر معلومات موجزة عن دوافع التطبيق هنا.
خطاب الغلاف قصير نسبيا ومهذب ورسمي في طلبات التوظيف الإيطالية. يتم تقديم نسخ طويلة ودوافع موضحة بشكل مكثف بالإضافة إلى صور ونسخ من الشهادات فقط في المقابلة.
في الدول الأوروبية الأخرى غير الناطقة باللغة الإنجليزية > إسبانيا

في إسبانيا يتكون الطلب من جزأين: خطاب التقديم والسيرة الذاتية. لا توجد شهادات عمل أو تدريب مرفقة. يجب أن يكون خطاب الغلاف قصيرا ويحتوي على سبب التقديم. يجب أن تكون السيرة الذاتية منظمة في شكل جدول. في إسبانيا هناك مقابلات عمل متعددة مع نفس الشركة شائعة.
الاستخدام من قبل المخترقين

من المعروف أن تطبيقات الوظائف يستخدمها المخترقون لجعل الموظفين يفتحون المرفقات أو الروابط أو توصيل أجهزة يو إس بي ببرمجيات خبيثة. نظرا لأن الشركات تمتلك عادة موارد مالية أكثر من الأفراد العاديين فإنها غالبا ما تكون هدفا للابتزاز عبر الإنترنت. تم اكتشاف برامج الفدية مثل "بيتيا" و"العين الذهبية" لاستغلال تطبيقات العمل. قد يكون التجسس الإلكتروني والهجمات على الشركات ذات الصلة بالبنية التحتية الحيوية أسبابا أخرى لمثل هذه الهجمات وقد تؤدي بخلاف هجمات برامج الفدية إلى ترك الموظفين في حالة جهل بشأن إصابة أجهزة الكمبيوتر أو الشبكة الخاصة بهم. أفضل طريقة للتخفيف من مثل هذه المخاطر هي جعل إدارة الموارد البشرية تستخدم جهاز كمبيوتر منفصلا لتطبيقات الوظائف المنفصلة تماما عن الشبكة الداخلية والتي لا يتم تخزين معلومات سرية أو قيمة عليها. لا توجد أجهزة محمولة مثل أجهزة يو إس بي التي قد تتصل بأجهزة كمبيوتر أخرى للشركة.
طالع أيضا

تعبئة
إدارة الموارد البشرية
عقد عمل
ريموند كوبا

| ريموند كوبا> (بالفرنسية: Raymond Kopa)‏    | ريموند كوبا> (بالفرنسية: Raymond Kopa)‏    | ريموند كوبا> (بالفرنسية: Raymond Kopa)‏    | ريموند كوبا> (بالفرنسية: Raymond Kopa)‏    | ريموند كوبا> (بالفرنسية: Raymond Kopa)‏    |  |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- |
|  معلومات شخصية   |  معلومات شخصية   |  معلومات شخصية   |  معلومات شخصية   |  معلومات شخصية   |  |
الميلاد: 13 أكتوبر 1931(1931-10-13) نوكس ليه مينيس
الوفاة: 3 مارس 2017 (عن عمر ناهز 85 عاماً) أنجيه  
الطول: 1.68 م (5 قدم 6 بوصة)
مركز اللعب: وسط
الجنسية:  فرنسا (1952–)  بولندا  
|  مسيرة الشباب   |  مسيرة الشباب   |  مسيرة الشباب   |  مسيرة الشباب   |  مسيرة الشباب   |  |
| سنوات | فريق |  |  |  |  |
 1941–1949 : Nœux-les-Mines
| المسيرة الاحترافية1  | المسيرة الاحترافية1  | المسيرة الاحترافية1  | المسيرة الاحترافية1  | المسيرة الاحترافية1  |  |
| سنوات | فريق | م. | (هـ.) |  |  |
| 1949–1951 | أنجيه  | 60 | (15) |  |  |
| 1951–1956 | ستاد ريمس | 158 | (48) |  |  |
| 1956–1959 | ريال مدريد | 79 | (24) |  |  |
| 1959–1967 | ستاد ريمس | 244 | (36) |  |  |
|  | مجموع | 541 | (123) |  |  |
| المنتخب الوطني    | المنتخب الوطني    | المنتخب الوطني    | المنتخب الوطني    | المنتخب الوطني    |  |
| 1952–1962 | فرنسا | 45 | (18) |  |  |
| الجوائز  | الجوائز  | الجوائز  | الجوائز  | الجوائز  |  |
|  نيشان جوقة الشرف من رتبة ضابط  (2007)  وسام جوقة الشرف من رتبة فارس  (1970) بطل أبطال ليكيب (1958) جائزة الكرة الذهبية    |  نيشان جوقة الشرف من رتبة ضابط  (2007)  وسام جوقة الشرف من رتبة فارس  (1970) بطل أبطال ليكيب (1958) جائزة الكرة الذهبية    |  نيشان جوقة الشرف من رتبة ضابط  (2007)  وسام جوقة الشرف من رتبة فارس  (1970) بطل أبطال ليكيب (1958) جائزة الكرة الذهبية    |  نيشان جوقة الشرف من رتبة ضابط  (2007)  وسام جوقة الشرف من رتبة فارس  (1970) بطل أبطال ليكيب (1958) جائزة الكرة الذهبية    |  نيشان جوقة الشرف من رتبة ضابط  (2007)  وسام جوقة الشرف من رتبة فارس  (1970) بطل أبطال ليكيب (1958) جائزة الكرة الذهبية    |  |
| المواقع | المواقع | المواقع | المواقع | المواقع |  |
| مُعرِّف الاتحاد الدولي لكرة القدم | 174677 |  |  |  |  |
| مُعرِّف موقع football-teams | 18582 |  |  |  |  |
| 1 عدد مرات الظهور مع الأندية وعدد الأهداف تحسب للدوري المحلي فقط  2 عدد مرات الظهور مع المنتخب وعدد الأهداف  . | 1 عدد مرات الظهور مع الأندية وعدد الأهداف تحسب للدوري المحلي فقط  2 عدد مرات الظهور مع المنتخب وعدد الأهداف  . | 1 عدد مرات الظهور مع الأندية وعدد الأهداف تحسب للدوري المحلي فقط  2 عدد مرات الظهور مع المنتخب وعدد الأهداف  . | 1 عدد مرات الظهور مع الأندية وعدد الأهداف تحسب للدوري المحلي فقط  2 عدد مرات الظهور مع المنتخب وعدد الأهداف  . | 1 عدد مرات الظهور مع الأندية وعدد الأهداف تحسب للدوري المحلي فقط  2 عدد مرات الظهور مع المنتخب وعدد الأهداف  . |  |
ريموند كوبا
ريموند كوبا (بالفرنسية: Raymond Kopa)‏ (13 أكتوبر 1931 في نوكس ليه مينيس، فرنسا – 3 مارس 2017) كان لاعب كرة قدم فرنسي سابق من أصل بولندي، انتقل إلى صفوف المنتخب الفرنسي في الخمسينات من القرن العشرين كان كوبا يلعب في خط الهجوم.
قانون علمي

تشرح النظريات العلمية سبب حدوث شيء ما، بينما يصف القانون العلمي ما يحدث.

القوانين العلمية أو قوانين العلوم (بالإنجليزية: Scientific law)، عبارة عن بيانات، تستند إلى تجارب أو ملاحظات متكررة، تصف أو تتنبأ بمجموعة من الظواهر الطبيعية. مصطلح القانون له استخدامات متنوعة في كثير من الحالات (تقريبية، دقيقة، واسعة، أو ضيقة) في جميع مجالات العلوم الطبيعية (الفيزياء، الكيمياء، علم الفلك، علوم الأرض، علم الأحياء). يتم تطوير القوانين من البيانات ويمكن تطويرها من خلال الرياضيات؛ في جميع الحالات تستند بشكل مباشر أو غير مباشر إلى الأدلة التجريبية. من المفهوم عمومًا أنها تعكس ضمنيًا، على الرغم من أنها لا تؤكد صراحة، العلاقات السببية الأساسية للواقع، ويتم اكتشافها بدلاً من اختراعها.
القانون الفيزيائي أو القانون العلمي (أحيانا قانون الطبيعة) هو عبارة عن تعميم علمي يستند إلى رصد وملاحظة تجريبية للسلوك الفيزيائي. تكون هذه القوانين عادة عبارة عن استنتاجات تستند إلى تجارب علمية تمت على مر فترة زمنية طويلة فأصبحت مقبولة بشكل عام ضمن المجتمع العلمي.
هناك محاولات علمية مستمرة إلى تلخيص وصف الطبيعة ضمن مجموعة محدودة من القوانين العلمية، مؤخرا برز اهتمام شديد لوضع مثل هذا الوصف الشامل للطبيعة ضمن نظرية كل شيء.
يحاول القانون العلمي أن يصف تصرف الأجسام الطبيعية التي يفترض أنها تطيع هذه القوانين فطريا، مختلفة بذلك عن مفهوم القانون سواء كان الشرعي الديني أو القانون الوضعي الذي يضعه الإنسان.
تلخص القوانين العلمية نتائج التجارب أو الملاحظات، عادة ضمن نطاق معين من التطبيق. بشكل عام، لا تتغير دقة القانون عند وضع نظرية جديدة للظاهرة ذات الصلة، بل تتغير نطاق تطبيق القانون، لأن الرياضيات أو البيان الذي يمثل القانون لا يتغير. كما هو الحال مع الأنواع الأخرى من المعرفة العلمية، لا تعبر القوانين العلمية عن اليقين المطلق، كما تفعل النظريات الرياضية أو الهويات. قد يتعارض قانون علمي مع الملاحظات المستقبلية أو تقييدها أو تمديدها.
يمكن عادة صياغة القانون على هيئة جملة واحدة أو عدة معادلات أو معادلات، بحيث يمكنه التنبؤ بنتيجة التجربة. تختلف القوانين عن الفرضيات والمسلمات، التي يتم اقتراحها أثناء العملية العلمية قبل وأثناء التحقق من الصحة عن طريق التجربة والملاحظة. الفرضيات والمسلمات ليست قوانين، حيث لم يتم التحقق منها بنفس الدرجة، على الرغم من أنها قد تؤدي إلى صياغة القوانين. القوانين أضيق نطاقًا من النظريات العلمية، والتي قد تستلزم قانونًا واحدًا أو عدة قوانين. يميز العلم القانون أو النظرية عن الحقائق. وصف القانون بأنه حقيقة هو أمر غامض أو مبالغة أو مراوغة. تمت مناقشة طبيعة القوانين العلمية كثيرًا في الفلسفة، ولكن القوانين العلمية في جوهرها هي مجرد استنتاجات تجريبية تم التوصل إليها من خلال المنهج العلمي. لا يُقصد منها أن تكون محملة بالالتزامات الوجودية أو بيانات المطلق المنطقي.
الخصائص

عادةً ما تكون القوانين العلمية عبارة عن استنتاجات تستند إلى التجارب والملاحظات العلمية المتكررة على مدار سنوات عديدة والتي أصبحت مقبولة عالميًا في المجتمع العلمي. القانون العلمي «يُستدل عليه من حقائق معينة، وينطبق على مجموعة محددة أو فئة من الظواهر، ويمكن التعبير عنه من خلال بيان أن ظاهرة معينة تحدث دائمًا في حالة وجود ظروف معينة». يعد إنتاج وصف موجز لبيئتنا في شكل مثل هذه القوانين هدفًا أساسيًا للعلم.
تم تحديد العديد من الخصائص العامة للقوانين العلمية، خاصة عند الإشارة إلى القوانين في الفيزياء. القوانين العلمية هي:
صحيح، على الأقل ضمن نظام صلاحيتها. بحكم التعريف، لم تكن هناك أبدًا ملاحظات متناقضة قابلة للتكرار.
عالمي. يبدو أنها تنطبق في كل مكان في الكون.
بسيط. يتم التعبير عنها عادة من حيث معادلة رياضية واحدة.
مطلق. لا يبدو أن شيئًا في الكون يؤثر عليهم.
مستقر. لم تتغير منذ اكتشافها لأول مرة (على الرغم من أنها قد تكون قد ثبت أنها تقريبية لقوانين أكثر دقة)،
شامل للجميع. يبدو أن كل شيء في الكون يجب أن يمتثل لها (وفقًا للملاحظات).
عموما متحفظة من الكمية.
غالبًا تعبيرات عن التجانس (التناظرات) الموجودة في المكان والزمان.
عادةً ما يكون قابلاً للعكس من الناحية النظرية في الوقت (إذا كان غير كمي)، على الرغم من أن الوقت نفسه لا رجوع فيه.
واسع. في الفيزياء، تشير القوانين حصريًا إلى المجال الواسع للمادة والحركة والطاقة والقوة نفسها، بدلاً من أنظمة أكثر تحديدًا في الكون، مثل الأنظمة الحية، أي آليات الجسم البشري.
يرتبط مصطلح «القانون العلمي» تقليديًا بالعلوم الطبيعية، على الرغم من أن العلوم الاجتماعية تحتوي أيضًا على قوانين. على سبيل المثال، قانون Zipf هو قانون في العلوم الاجتماعية يعتمد على الإحصاء الرياضي. في هذه الحالات، قد تصف القوانين الاتجاهات العامة أو السلوكيات المتوقعة بدلاً من كونها مطلقة.
في العلوم الطبيعية، أصبحت تأكيدات الاستحالة مقبولة على نطاق واسع باعتبارها محتملة إلى حد كبير بدلاً من اعتبارها مثبتة لدرجة أنها غير قابلة للتحدي. أساس هذا القبول القوي هو مزيج من الأدلة الشاملة على أن شيئًا ما لا يحدث، جنبًا إلى جنب مع نظرية أساسية، ناجحة جدًا في صنع التنبؤات، والتي تؤدي افتراضاتها منطقيًا إلى استنتاج أن شيئًا ما مستحيل. في حين أن تأكيد استحالة العلوم الطبيعية لا يمكن أبدًا إثباته تمامًا، إلا أنه يمكن دحضه بملاحظة مثال مضاد واحد. يتطلب مثل هذا المثال المضاد إعادة فحص الافتراضات التي تقوم عليها النظرية التي تضمنت الاستحالة.
بعض الأمثلة على المستحيلات المقبولة على نطاق واسع في الفيزياء هي آلات الحركة الدائمة، التي تنتهك قانون الحفاظ على الطاقة، وتتجاوز سرعة الضوء، والتي تنتهك الآثار المترتبة على النسبية الخاصة، مبدأ عدم اليقين لميكانيكا الكم، الذي يؤكد استحالة المعرفة في وقت واحد كل من موضع الجسيم وزخمه، ونظرية بيل: لا يمكن لأي نظرية فيزيائية للمتغيرات المخفية المحلية أن تعيد إنتاج كل تنبؤات ميكانيكا الكم.
القوانين نتيجة للتماثلات الرياضية

تعكس بعض القوانين التناظرات الرياضية الموجودة في الطبيعة (على سبيل المثال، يعكس مبدأ استبعاد باولي هوية الإلكترونات، وتعكس قوانين الحفظ تجانس المكان والزمان وتعكس تحويلات لورينتز التناظر الدوراني للزمكان). العديد من القوانين الفيزيائية الأساسية هي عواقب رياضية لتماثلات مختلفة في المكان والزمان أو جوانب أخرى من الطبيعة. على وجه التحديد، تربط نظرية نويثر بعض قوانين الحفظ بتماثلات معينة. على سبيل المثال، الحفاظ على الطاقة هو نتيجة لتناظر التحول للوقت (لا توجد لحظة من الزمن تختلف عن أي لحظة أخرى)، في حين أن الحفاظ على الزخم هو نتيجة لتماثل (تجانس) الفضاء (لا يوجد مكان في الفضاء خاص، أو تختلف عن أي دولة أخرى). ينتج عن عدم القدرة على التمييز بين جميع الجسيمات من كل نوع أساسي (على سبيل المثال، الإلكترونات، أو الفوتونات) إحصائيات ديراك وبوز الكمومية والتي بدورها تؤدي إلى مبدأ استبعاد باولي للفرميونات وفي تكثيف بوز آينشتاين للبوزونات. التناظر الدوراني بين محاور إحداثيات الزمان والمكان (عندما يتم اعتبار أحدهما تخيليًا والآخر حقيقيًا) ينتج عنه تحولات لورينتز والتي بدورها تؤدي إلى نظرية النسبية الخاصة. ينتج عن التناسق بين كتلة القصور الذاتي وكتلة الجاذبية النسبية العامة.
قانون التربيع العكسي للتفاعلات بوساطة بوزونات عديمة الكتلة هو النتيجة الرياضية للأبعاد الثلاثة للفضاء.
تتمثل إحدى الإستراتيجيات في البحث عن قوانين الطبيعة الأساسية في البحث عن مجموعة التناظر الرياضي الأكثر عمومية التي يمكن تطبيقها على التفاعلات الأساسية.
قوانين الفيزياء > قوانين الحفظ > الحفظ والتماثل

قوانين الحفظ هي قوانين أساسية تنبع من تجانس المكان والزمان والمرحلة، أي التناظر .
نظرية نويثر: أي كمية لها تناظر تفاضل مستمر في الفعل لها قانون حفظ مرتبط.
كان قانون حفظ الكتلة هو أول قانون من هذا النوع يتم فهمه، لأن معظم العمليات الفيزيائية العيانية التي تنطوي على الكتل، على سبيل المثال تصادم الجسيمات الضخمة أو تدفق السوائل، توفر الاعتقاد الواضح بأن الكتلة محفوظة. لوحظ أن الحفظ الشامل يكون صحيحًا لجميع التفاعلات الكيميائية. بشكل عام، هذا تقريبي فقط، لأنه مع ظهور النسبية والتجارب في الفيزياء النووية والفيزياء الجسيمية: يمكن تحويل الكتلة إلى طاقة والعكس صحيح، لذلك لا يتم الحفاظ على الكتلة دائمًا، ولكنها جزء من الحفظ العام لكتلة الطاقة.
يمكن العثور على حفظ الطاقة والزخم والزخم الزاوي للأنظمة المعزولة على أنها تماثلات في الوقت والترجمة والدوران.
تم تحقيق حفظ الشحنة أيضًا نظرًا لأنه لم يتم ملاحظة إنشاء الشحنة أو إتلافها مطلقًا، وتم العثور عليها فقط للانتقال من مكان إلى آخر.
قوانين الفيزياء > قوانين الحفظ > الاستمرارية والتحويل

يمكن التعبير عن قوانين الحفظ باستخدام معادلة الاستمرارية العامة (لكمية محفوظة) يمكن كتابتها في شكل تفاضلي على النحو التالي:
| الفيزياء، الكمية المحفوظة | المعادلة |
| --- | --- |
الديناميكا المائية والسوائل:  {\frac {\partial \rho }{\partial t}}=-\nabla \cdot (\rho \mathbf {u} )
الكهرومغناطيسية والشحنة الكهربائية:  {\frac {\partial \rho }{\partial t}}=-\nabla \cdot \mathbf {J} 
الديناميكا الحرارية والطاقة:  {\frac {\partial u}{\partial t}}=-\nabla \cdot \mathbf {q} 
ميكانيكا الكم ، الاحتمالات:  {\frac {\partial |\Psi |^{2}}{\partial t}}=-\nabla \cdot \mathbf {j} 
المعادلات الأكثر عمومية هي معادلة الحمل الحراري ومعادلة النقل بولتزمان، والتي لها جذورها في معادلة الاستمرارية.
قوانين الفيزياء > قوانين الجاذبية والنسبية

تم العثور على بعض من أكثر قوانين الطبيعة شهرة في نظريات إسحاق نيوتن عن الميكانيكا الكلاسيكية (الآن) والمقدمة في كتابه الأصول الرياضية للفلسفة الطبيعية وفي نظرية النسبية لألبرت أينشتاين.
قوانين الفيزياء > قوانين الجاذبية والنسبية > القوانين الحديثة > النسبية الخاصة

إن مسلمات النسبية الخاصة ليست «قوانين» في حد ذاتها، ولكنها افتراضات من طبيعتها من حيث الحركة النسبية .
غالبًا ما يُذكر اثنان على أنهما «قوانين الفيزياء هي نفسها في جميع الإطارات بالقصور الذاتي» و «سرعة الضوء ثابتة». ومع ذلك، فإن الثانية زائدة عن الحاجة، حيث يتم التنبؤ بسرعة الضوء من خلال معادلات ماكسويل. أساسا هناك واحد فقط.
تؤدي الفرضية المذكورة إلى تحولات لورنتز - قانون التحول بين إطارين من المراجع يتحركان بالنسبة لبعضهما البعض. لأي 4 ناقلات
مقادير 4 نواقل هي ثوابت - ليست «محفوظة»، ولكن نفس الشيء بالنسبة لجميع الإطارات بالقصور الذاتي (أي أن كل مراقب في إطار بالقصور الذاتي سوف يوافق على نفس القيمة)، خاصة إذا كان A هو الزخم الأربعة، يمكن للحجم اشتق المعادلة الثابتة الشهيرة لحفظ طاقة الكتلة والزخم (انظر الكتلة الثابتة):
قوانين الفيزياء > قوانين الجاذبية والنسبية > القوانين الحديثة > النسبية العامة

تخضع النسبية العامة لمعادلات مجال أينشتاين، التي تصف انحناء الزمكان بسبب الكتلة والطاقة المكافئة لحقل الجاذبية. حل معادلة هندسة الفضاء الملتوية بسبب توزيع الكتلة يعطي موتر متري. باستخدام المعادلة الجيوديسية، يمكن حساب حركة الكتل الواقعة على طول الجيوديسيا.
قوانين الفيزياء > قوانين الجاذبية والنسبية > القوانين الحديثة > الجاذبية المغناطيسية

في الزمكان المسطح نسبيًا بسبب حقول الجاذبية الضعيفة، يمكن العثور على نظائر الجاذبية لمعادلات ماكسويل ؛ معادلات GEM لوصف مجال مغناطيسي مماثل للجاذبية. لقد تم تأسيسها جيدًا من خلال النظرية، وتشكل الاختبارات التجريبية بحثًا مستمرًا.
| 0 | 1 |
| --- | --- |
معادلات مجال أينشتاين (EFE):  R_{\mu \nu }+\left(\Lambda -{\frac {R}{2}}\right)g_{\mu \nu }={\frac {8\pi G}{c^{4}}}T_{\mu \nu }\,\! حيث Λ = ثابت كوني ، Rμν = موتر انحناء ريتشي ، Tμν = موتر الإجهاد - الطاقة ، g = موتر متري: المعادلة الجيوديسية:  {\frac {{\rm {d}}^{2}x^{\lambda }}{{md}t^{2}}}+\Gamma _{\mu u}^{\lambda }rac{{md}x^{\mu }}{{md}t}rac{{md}x^{u}}{{md}t}=0\ , حيث Γ هو رمز كريستوفل من النوع الثاني ، يحتوي على المقياس.
معادلات GEM إذا كان g مجال الجاذبية و H مجال الجاذبية المغناطيسية ، فإن الحلول في هذه الحدود هي:  abla\cdot \mathbf {g} =-4\pi Gho\,\!  abla\cdot \mathbf {H} =\mathbf {0} \,\!  ablaimes\mathbf {g} =-rac{\partial \mathbf {H} }{\partial t}\,\!  \nabla \times \mathbf {H} ={\frac {4}{c^{2}}}\left(-4\pi G\mathbf {J} +{\frac {\partial \mathbf {g} }{\partial t}}\right)\,\! حيث ρ هي كثافة الكتلة و J هي كثافة تيار الكتلة أو تدفق الكتلة.: معادلات GEM إذا كان g مجال الجاذبية و H مجال الجاذبية المغناطيسية ، فإن الحلول في هذه الحدود هي:  abla\cdot \mathbf {g} =-4\pi Gho\,\!  abla\cdot \mathbf {H} =\mathbf {0} \,\!  ablaimes\mathbf {g} =-rac{\partial \mathbf {H} }{\partial t}\,\!  \nabla \times \mathbf {H} ={\frac {4}{c^{2}}}\left(-4\pi G\mathbf {J} +{\frac {\partial \mathbf {g} }{\partial t}}\right)\,\! حيث ρ هي كثافة الكتلة و J هي كثافة تيار الكتلة أو تدفق الكتلة.
بالإضافة إلى قوة الجاذبية المغناطيسية لورنتز:   \mathbf {F} =\gamma (\mathbf {v} )m\left(\mathbf {g} +\mathbf {v} \times \mathbf {H} \right) أين م هي الكتلة المتبقية للجسيم وهي عامل لورنتز.: بالإضافة إلى قوة الجاذبية المغناطيسية لورنتز:   \mathbf {F} =\gamma (\mathbf {v} )m\left(\mathbf {g} +\mathbf {v} \times \mathbf {H} \right) أين م هي الكتلة المتبقية للجسيم وهي عامل لورنتز.
قوانين الفيزياء > قوانين الجاذبية والنسبية > القوانين الحديثة > القوانين الكلاسيكية

قوانين كبلر، على الرغم من اكتشافها في الأصل من ملاحظات الكواكب (أيضًا بسبب تيخو براهي)، فهي صحيحة لأي قوى مركزية.
| 0 | 1 |
| --- | --- |
قانون نيوتن للجاذبية الكونية: للكتل ذات نقطتين:  \mathbf {F} ={\frac {Gm_{1}m_{2}}{\left|\mathbf {r} \right|^{2}}}\mathbf {\hat {r}} \,\! لتوزيع كتلة غير منتظم لكثافة الكتلة المحلية ρ (r) لجسم الحجم الخامس ، يصبح هذا:  \mathbf {g} =G\int _{V}{\frac {\mathbf {r} \rho \mathrm {d} {V}}{\left|\mathbf {r} \right|^{3}}}\,\!: قانون جاوس للجاذبية: بيان مكافئ لقانون نيوتن هو:  \nabla \cdot \mathbf {g} =4\pi G\rho \,\!
قانون كبلر الأول: تتحرك الكواكب في شكل بيضاوي مع التركيز على النجم   r={\frac {l}{1+e\cos \theta }}\,\! عندما  e={\sqrt {1-(b/a)^{2}}} هو الانحراف المركزي للمدار الإهليلجي ، للمحور شبه الرئيسي أ والمحور شبه الصغير ب ، ول هو المستقيم شبه العريض. هذه المعادلة بحد ذاتها ليست شيئًا أساسيًا ماديًا ؛ ببساطة المعادلة القطبية للقطع الناقص حيث يتم وضع القطب (أصل نظام الإحداثيات القطبية) عند بؤرة القطع الناقص ، حيث يوجد النجم المداري.: قانون كبلر الأول: تتحرك الكواكب في شكل بيضاوي مع التركيز على النجم   r={\frac {l}{1+e\cos \theta }}\,\! عندما  e={\sqrt {1-(b/a)^{2}}} هو الانحراف المركزي للمدار الإهليلجي ، للمحور شبه الرئيسي أ والمحور شبه الصغير ب ، ول هو المستقيم شبه العريض. هذه المعادلة بحد ذاتها ليست شيئًا أساسيًا ماديًا ؛ ببساطة المعادلة القطبية للقطع الناقص حيث يتم وضع القطب (أصل نظام الإحداثيات القطبية) عند بؤرة القطع الناقص ، حيث يوجد النجم المداري.
قانون كبلر الثاني: يتم مسح المساحات المتساوية في أوقات متساوية (منطقة يحدها مسافتان شعاعيان ومحيط مدار):   {\frac {\mathrm {d} A}{\mathrm {d} t}}={\frac {\left|\mathbf {L} \right|}{2m}}\,\! حيث L هو الزخم الزاوي المداري للجسيم (أي كوكب) من الكتلة م حول بؤرة المدار ،: قانون كبلر الثاني: يتم مسح المساحات المتساوية في أوقات متساوية (منطقة يحدها مسافتان شعاعيان ومحيط مدار):   {\frac {\mathrm {d} A}{\mathrm {d} t}}={\frac {\left|\mathbf {L} \right|}{2m}}\,\! حيث L هو الزخم الزاوي المداري للجسيم (أي كوكب) من الكتلة م حول بؤرة المدار ،
قانون كبلر الثالث: يتناسب مربع الفترة الزمنية المدارية T مع مكعب المحور شبه الرئيسي أ:   T^{2}={\frac {4\pi ^{2}}{G\left(m+M\right)}}a^{3}\,\! حيث M هي كتلة الجسم المركزي (أي النجم).: قانون كبلر الثالث: يتناسب مربع الفترة الزمنية المدارية T مع مكعب المحور شبه الرئيسي أ:   T^{2}={\frac {4\pi ^{2}}{G\left(m+M\right)}}a^{3}\,\! حيث M هي كتلة الجسم المركزي (أي النجم).
قوانين الفيزياء > الديناميكا الحرارية

| قوانين الديناميكا الحرارية | قوانين الديناميكا الحرارية |
| --- | --- |
القانون الأول للديناميكا الحرارية: التغيير في الطاقة الداخلية dU في نظام مغلق يتم حسابه بالكامل بواسطة الحرارة δQ التي يمتصها النظام والعمل δW الذي يقوم به النظام:  \mathrm {d} U=\delta Q-\delta W\, القانون الثاني للديناميكا الحرارية: هناك العديد من عبارات هذا القانون ، ولعل أبسطها هو "إنتروبيا الأنظمة المعزولة لا تتناقص أبدًا"  \Delta S\geq 0 بمعنى أن التغييرات القابلة للعكس ليس لها أي تغيير في الإنتروبيا ، والعملية غير القابلة للعكس إيجابية ، والعملية المستحيلة سلبية.: القانون الصفري للديناميكا الحرارية: إذا كان نظامان في حالة توازن حراري مع نظام ثالث ، فإنهما في حالة توازن حراري مع بعضهما البعض.  T_{A}=T_{B}\,,T_{B}=T_{C}\Rightarrow T_{A}=T_{C}\,\! القانون الثالث للديناميكا الحرارية:: عندما تقترب درجة حرارة نظام ما من الصفر المطلق ، تقترب الإنتروبيا S من القيمة الدنيا C: مثل T → 0، S → C.
بالنسبة للأنظمة المتجانسة ، يمكن دمج القانون الأول والثاني في العلاقة الديناميكية الحرارية الأساسية::   \mathrm {d} U=T\mathrm {d} S-P\mathrm {d} V+\sum _{i}\mu _{i}\mathrm {d} N_{i}\,\!: القانون الصفري للديناميكا الحرارية: إذا كان نظامان في حالة توازن حراري مع نظام ثالث ، فإنهما في حالة توازن حراري مع بعضهما البعض.  T_{A}=T_{B}\,,T_{B}=T_{C}\Rightarrow T_{A}=T_{C}\,\! القانون الثالث للديناميكا الحرارية:: عندما تقترب درجة حرارة نظام ما من الصفر المطلق ، تقترب الإنتروبيا S من القيمة الدنيا C: مثل T → 0، S → C.
العلاقات المتبادلة أونسيجر: تسمى أحيانًا القانون الرابع للديناميكا الحرارية   \mathbf {J} _{u}=L_{uu}\,\nabla (1/T)-L_{ur}\,\nabla (m/T)\!;  \mathbf {J} _{r}=L_{ru}\,\nabla (1/T)-L_{rr}\,\nabla (m/T)\!.: العلاقات المتبادلة أونسيجر: تسمى أحيانًا القانون الرابع للديناميكا الحرارية   \mathbf {J} _{u}=L_{uu}\,\nabla (1/T)-L_{ur}\,\nabla (m/T)\!;  \mathbf {J} _{r}=L_{ru}\,\nabla (1/T)-L_{rr}\,\nabla (m/T)\!.
قانون نيوتن للتبريد.
قانون فوريير.
قانون الغاز المثالي، يجمع بين عدد من قوانين الغاز المطورة بشكل منفصل ؛
قانون بويل.
قانون تشارلز.
قانون جاي لوساك.
قانون أفوجادرو، في واحد.
الآن تم تحسينه بواسطة معادلات الحالة الأخرى.
قانون دالتون (للضغوط الجزئية).
معادلة بولتزمان.
نظرية كارنو.
قانون كوب.
قوانين الفيزياء > الكهرومغناطيسية

تعطي معادلات ماكسويل التطور الزمني للمجالات الكهربائية والمغناطيسية بسبب الشحنة الكهربائية وتوزيعات التيار. بالنظر إلى الحقول، فإن قانون قوة لورنتز هو معادلة الحركة للشحنات في الحقول.
| 0 | 1 |
| --- | --- |
معادلات ماكسويل قانون غاوس للكهرباء  \nabla \cdot \mathbf {E} ={\frac {\rho }{\varepsilon _{0}}} قانون جاوس للمغناطيسية  \nabla \cdot \mathbf {B} =0 قانون فاراداي  \nabla \times \mathbf {E} =-{\frac {\partial \mathbf {B} }{\partial t}} قانون أمبير الدائري (مع تصحيح ماكسويل)  \nabla \times \mathbf {B} =\mu _{0}\mathbf {J} +{\frac {1}{c^{2}}}{\frac {\partial \mathbf {E} }{\partial t}}\ : قانون قوة لورنتز:  \mathbf {F} =q\left(\mathbf {E} +\mathbf {v} \times \mathbf {B} \right)
الديناميكا الكهربية الكمية (QED): معادلات ماكسويل صحيحة بشكل عام ومتسقة مع النسبية - لكنها لا تتنبأ ببعض الظواهر الكمية المرصودة (مثل انتشار الضوء كموجات كهرومغناطيسية ، بدلاً من الفوتونات ، انظر معادلات ماكسويل للحصول على التفاصيل). تم تعديلها في نظرية الديناميكا الكهربية الكمية.: الديناميكا الكهربية الكمية (QED): معادلات ماكسويل صحيحة بشكل عام ومتسقة مع النسبية - لكنها لا تتنبأ ببعض الظواهر الكمية المرصودة (مثل انتشار الضوء كموجات كهرومغناطيسية ، بدلاً من الفوتونات ، انظر معادلات ماكسويل للحصول على التفاصيل). تم تعديلها في نظرية الديناميكا الكهربية الكمية.
يمكن تعديل هذه المعادلات لتشمل أحادي القطب المغناطيسي، وتتوافق مع ملاحظاتنا للأقطاب أحادية القطب سواء الموجودة أو غير الموجودة ؛ إذا لم تكن موجودة، فإن المعادلات المعممة تختزل إلى المعادلات أعلاه، وإذا كانت موجودة، تصبح المعادلات متماثلة تمامًا في الشحنات الكهربائية والمغناطيسية والتيارات. في الواقع، هناك تحول مزدوج حيث يمكن «تدوير الشحنات الكهربائية والمغناطيسية إلى بعضها البعض»، مع استمرار إرضاء معادلات ماكسويل.
قوانين الفيزياء > الكهرومغناطيسية > قوانين ما قبل ماكسويل

تم العثور على هذه القوانين قبل صياغة معادلات ماكسويل. إنها ليست أساسية، حيث يمكن اشتقاقها من معادلات ماكسويل. يمكن العثور على قانون كولوم من قانون جاوس (الشكل الكهروستاتيكي) ويمكن استنتاج قانون بيوت سافارت من قانون أمبير (شكل مغناطيسي). يمكن دمج قانون لينز وقانون فاراداي في معادلة ماكسويل فاراداي. ومع ذلك، فهي لا تزال فعالة جدًا في العمليات الحسابية البسيطة.
قانون لينز.
قانون كولوم.
قانون بيوت - سافارت.
قوانين الفيزياء > الكهرومغناطيسية > قوانين أخرى

قانون أوم.
قوانين كيرشوف.
قانون الجول.