stanford-oval/wikipedia huggingface dataset:
معركة قوصوه الثانية
المعركة في التراث الشعبي البلقاني

حُفظت ذكرى هذه المعركة من خلال العديد من الأغاني الشعبية، وخاصة الدلماسية (تقع معظم دلماسية في كرواتيا الحديثة).
يقول الناس في المثل الشعبي: «عانى مثل يوحنا (هونياد) في كوسوڤو» (بالصربية: Страдао као Јанко на Косову)، واستخدمت لعدة قرون كمرادف لكل هزيمة.
في الملاحم الشعبية الصربية، يُصور هونياد بشكل مشبوه، إذ تُصوِّر أغنية فلكلورية صربية قديمة عن المعركة هونيادَ بأنه «مُهددٌ للإيمان». في الأغنية الشعبية: يسأل برانكوڤيتش هونياد قبل المعركة ماذا سيحدث بعد انتصار المجريين على العثمانيين قائلاً: «ما مدى إيمانكم بنا؟» ثم يرسل برانكوڤيتش سفيره إلى السلطان مراد بنفس السؤال، فيجيبه السلطان بسؤال آخر: «لقد بنيتُ مسجداً وكنيسة بجوار بعضهما البعض، فمن يريد الذهاب إلى المسجد؟ ومن يريد الذهاب إلى الكنيسة المقابلة له؟». وهكذا، وفقاً لهذه الأغنية الشعبية، فإنها تُلمح بأن هونياد كاثوليكي متعصب يُهدد الصرب بتحويلهم إلى العقيدة الكاثوليكية في حال ما إذا ما انتصر؛ بينما في المقابل يتعهد السلطان مراد بعدم التدخل في اتباع الصرب لمذهبهم الأرثوذكسي. وهذا ما يفُسِّرُ في الملحمة الصربية رفض برانكوڤيتش مساعدة المجريين بأنه أراد أن يُحافظ على مذهب الصرب الأرثوذكسي رافضاً تحولهم إلى الكاثوليكية.
رغم أن الملاحم الشعبية التراثية الصربية تظهر موقف الديسپوت الصربي برانكوڤيتش بأنه أراد الحفاظ على الأرثوذكسية، إلا أن هناك أغاني تراثية أخرى تُقدَّمه على أنه «فاسد وجشع وشرير».
فريق جايكو-العلا

فريق جايكو-العلا
تعديل - تعديل مصدري
أوريكا سكوت (بالإنجليزية: Orica-Scott)‏ هو فريق دراجات هوائية تأسس في 2012.
أعضاء الفريق 2020

| قائمة الفريق 2020> المتسابق | قائمة الفريق 2020> تاريخ الولادة | قائمة الفريق 2020> الفريق السابق | قائمة الفريق 2020> الفريق السابق | قائمة الفريق 2020>  |
| --- | --- | --- | --- | --- |
|  Edoardo Affini ‏ | 24 يونيو 1996 | SEG Racing Academy ‏ | 2018 |  |
|  مايكل ألباسيني | 20 ديسمبر 1980 | HTC–Highroad ‏ | 2011 |  |
|  جاك باور | 7 أبريل 1985 | Quick-Step Floors | 2017 |  |
|  سام بولي | 22 يوليو 1987 | PureBlack Racing ‏ | 2012 |  |
|  برنت بوكوالتر | 16 فبراير 1984 | BMC Racing Team | 2018 |  |
|  استيبان تشافيس | 17 يناير 1990 | Colombia (cycling team) ‏ | 2013 |  |
|  Luke Durbridge ‏ | 9 أبريل 1991 | Team Jayco–AIS ‏ | 2011 |  |
|  الكسندر ادموندسون | 22 ديسمبر 1993 | Jayco-AIS World Tour Academy‏ | 2015 |  |
|  تسغابو غرماي | 25 أغسطس 1991 | Trek-Segafredo | 2018 |  |
|  Kaden Groves ‏ | 23 ديسمبر 1998 | SEG Racing Academy ‏ | 2019 |  |
|  جاك هايغ | 6 سبتمبر 1993 | Jayco-AIS World Tour Academy‏ | 2015 |  |
|  لوكاس هاميلتون | 12 فبراير 1996 | UniSA–Australia ‏ | 2017 |  |
|  مايكل هيبورن | 17 أغسطس 1991 | Team Jayco–AIS ‏ | 2011 |  |
|  داميان هاوسون | 13 أغسطس 1992 | Jayco-AIS World Tour Academy‏ | 2013 |  |
|  داريل إيمبي | 6 ديسمبر 1984 | NetApp | 2011 |  |
|  كريستوفر جول جينسين | 6 يوليو 1989 | Tinkoff-Saxo | 2015 |  |
|  Alexander Konychev ‏ | 25 يوليو 1998 | Q36.5 Continental Team ‏ | 2019 |  |
|  كاميرون ماير | 11 يناير 1988 | دايمنشن داتا | 2016 |  |
|  لوكا ميزجيك | 27 يونيو 1988 | Giant-Alpecin | 2015 |  |
|  ميكيل نييف | 26 مايو 1984 | Team Sky | 2017 |  |
|  Barnabás Peák ‏ | 29 نوفمبر 1998 | SEG Racing Academy ‏ | 2019 |  |
|  نيك شولتز | 13 سبتمبر 1994 | كاجا رورال-سيغوروس ‏ | 2018 |  |
|  كالوم سكوتسون | 10 أغسطس 1996 | Mitchelton–BikeExchange ‏ | 2018 |  |
|  ديون سميث | 3 مارس 1993 | Wanty-Groupe Gobert | 2018 |  |
|  روبرت ستانارد | 16 سبتمبر 1998 | Mitchelton–BikeExchange ‏ | 2018 |  |
|  آدم ييتس | 7 أغسطس 1992 | Club Cycliste d'Étupes  ‏ | 2013 |  |
|  سيمون ييتس | 7 أغسطس 1992 | 100% me‏ | 2013 |  |
|  أندري زيتز | 14 ديسمبر 1986 | Astana | 2019 |  |
مصدر:  ProCyclingStats: مصدر:  ProCyclingStats
أعضاء الفريق 2020 > انتصارات

|   سجل الفوز> التاريخ |   سجل الفوز> السباق |   سجل الفوز> الصنف |   سجل الفوز> الفائز |   سجل الفوز>  |   سجل الفوز>  |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- |
| 8 يناير |  سباق الزمن في بطولة أستراليا الوطنية لركوب الدراجات‏ | CN‏ |  Luke Durbridge ‏ |  |  |
| 12 يناير |  بطولة أستراليا لسباق الطريق‏ | CN‏ |  كاميرون ماير |  |  |
| 7 فبراير |  طواف هيرالد صن ، مرحلة 3 | 2.1‏ |  Kaden Groves ‏ |  |  |
| 9 فبراير |  طواف هيرالد صن ، مرحلة 5 | 2.1‏ |  Kaden Groves ‏ |  |  |
| 22 فبراير |  طواف أندلوسيا ، مرحلة 4 | 2.Pro‏ |  جاك هايغ |  |  |
| 25 فبراير |  طواف الإمارات ، مرحلة 3 | 2.UWT‏ |  آدم ييتس |  |  |
| 27 فبراير 2020 |  طواف الإمارات، التصنيف العام | 2.UWT‏ |  آدم ييتس |  |  |
| 09 أغسطس 2020 |  جولة ركوب الدراجات التشيكية، التصنيف العام | 2.1‏ |  داميان هاوسون |  |  |
| 10 سبتمبر |  تيرينو أدرياتيكو ، مرحلة 4 | 2.UWT‏ |  لوكاس هاميلتون |  |  |
| 11 سبتمبر |  تيرينو أدرياتيكو ، مرحلة 5 | 2.UWT‏ |  سيمون ييتس |  |  |
| 14 سبتمبر 2020 |  تيرينو أدرياتيكو، التصنيف العام | 2.UWT‏ |  سيمون ييتس |  |  |
| 17 سبتمبر |  كوبا ساباتيني | 1.Pro‏ |  ديون سميث |  |  |
تاريخ أعضاء الفريق > 2019

| قائمة الفريق 2019> المتسابق | قائمة الفريق 2019> تاريخ الولادة | قائمة الفريق 2019> الفريق السابق | قائمة الفريق 2019> الفريق السابق | قائمة الفريق 2019>  |
| --- | --- | --- | --- | --- |
|  Edoardo Affini ‏ | 24 يونيو 1996 | SEG Racing Academy ‏ | 2018 |  |
|  مايكل ألباسيني | 20 ديسمبر 1980 | HTC–Highroad ‏ | 2011 |  |
|  جاك باور | 7 أبريل 1985 | Quick-Step Floors | 2017 |  |
|  سام بولي | 22 يوليو 1987 | PureBlack Racing ‏ | 2012 |  |
|  برنت بوكوالتر | 16 فبراير 1984 | BMC Racing Team | 2018 |  |
|  استيبان تشافيس | 17 يناير 1990 | Colombia (cycling team) ‏ | 2013 |  |
|  Luke Durbridge ‏ | 9 أبريل 1991 | Team Jayco–AIS ‏ | 2011 |  |
|  الكسندر ادموندسون | 22 ديسمبر 1993 | Jayco-AIS World Tour Academy‏ | 2015 |  |
|  تسغابو غرماي | 25 أغسطس 1991 | Trek-Segafredo | 2018 |  |
|  جاك هايغ | 6 سبتمبر 1993 | Jayco-AIS World Tour Academy‏ | 2015 |  |
|  لوكاس هاميلتون | 12 فبراير 1996 | UniSA–Australia ‏ | 2017 |  |
|  مايكل هيبورن | 17 أغسطس 1991 | Team Jayco–AIS ‏ | 2011 |  |
|  داميان هاوسون | 13 أغسطس 1992 | Jayco-AIS World Tour Academy‏ | 2013 |  |
|  داريل إيمبي | 6 ديسمبر 1984 | NetApp | 2011 |  |
|  كريستوفر جول جينسين | 6 يوليو 1989 | Tinkoff-Saxo | 2015 |  |
|  كاميرون ماير | 11 يناير 1988 | دايمنشن داتا | 2016 |  |
|  لوكا ميزجيك | 27 يونيو 1988 | Giant-Alpecin | 2015 |  |
|  ميكيل نييف | 26 مايو 1984 | Team Sky | 2017 |  |
|  نيك شولتز | 13 سبتمبر 1994 | كاجا رورال-سيغوروس ‏ | 2018 |  |
|  كالوم سكوتسون | 10 أغسطس 1996 | Mitchelton–BikeExchange ‏ | 2018 |  |
|  ديون سميث | 3 مارس 1993 | Wanty-Groupe Gobert | 2018 |  |
|  روبرت ستانارد | 16 سبتمبر 1998 | Mitchelton–BikeExchange ‏ | 2018 |  |
|  ماتيو ترينتين | 2 أغسطس 1989 | Quick-Step Floors | 2017 |  |
|  آدم ييتس | 7 أغسطس 1992 | Club Cycliste d'Étupes  ‏ | 2013 |  |
|  سيمون ييتس | 7 أغسطس 1992 | 100% me‏ | 2013 |  |
|  ماثيو هيمان (1 يناير–21 يناير) | 20 أبريل 1978 | Team Sky | 2013 |  |
مصادر:  ProCyclingStats Cycling Quotient: مصادر:  ProCyclingStats Cycling Quotient
تاريخ أعضاء الفريق > 2019 > انتصارات

|   سجل الفوز> التاريخ |   سجل الفوز> السباق |   سجل الفوز> الصنف |   سجل الفوز> الفائز |   سجل الفوز>  |   سجل الفوز>  |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- |
| 8 يناير |  سباق الزمن في بطولة أستراليا الوطنية لركوب الدراجات‏ | CN‏ |  Luke Durbridge ‏ |  |  |
| 18 يناير |  داون أندر ، مرحلة 4 | 2.UWT‏ |  داريل إيمبي |  |  |
| 20 يناير 2019 |  داون أندر، التصنيف العام | 2.UWT‏ |  داريل إيمبي |  |  |
| 2 فبراير |  طواف هيرالد صن ، مرحلة 4 | 2.1‏ |  نيك شولتز |  |  |
| 7 فبراير |  فولتا فالنسيا ، مرحلة 2 | 2.1‏ |  ماتيو ترينتين |  |  |
| 9 فبراير |  فولتا فالنسيا ، مرحلة 4 | 2.1‏ |  آدم ييتس |  |  |
| 21 فبراير |  طواف أندلوسيا ، مرحلة 2 | 2.HC‏ |  ماتيو ترينتين |  |  |
| 23 فبراير |  طواف أندلوسيا ، مرحلة 4 | 2.HC‏ |  سيمون ييتس |  |  |
| 24 فبراير |  طواف أندلوسيا ، مرحلة 5 | 2.HC‏ |  ماتيو ترينتين |  |  |
| 13 مارس |  تيرينو أدرياتيكو ، مرحلة 1 | 2.UWT‏ |  Mitchelton-Scott |  |  |
| 14 مارس |  باريس-نايس ، مرحلة 5 | 2.UWT‏ |  سيمون ييتس |  |  |
| 27 مارس |  كوبي وبارتالي ، مرحلة 1 | 2.1‏ |  Mitchelton-Scott |  |  |
| 27 مارس |  فولتا كاتالونيا ، مرحلة 3 | 2.UWT‏ |  آدم ييتس |  |  |
| 31 مارس 2019 |  كوبي وبارتالي، التصنيف العام | 2.1‏ |  لوكاس هاميلتون |  |  |
| 13 أبريل |  طواف إقليم الباسك ، مرحلة 6 | 2.UWT‏ |  آدم ييتس |  |  |
| 31 مايو |  طواف النرويج ، مرحلة 4 | 2.HC‏ |  Edoardo Affini ‏ |  |  |
| 31 مايو |  طواف إيطاليا ، مرحلة 19 | 2.UWT‏ |  استيبان تشافيس |  |  |
| 14 يوليو |  طواف فرنسا ، مرحلة 9 | 2.UWT‏ |  داريل إيمبي |  |  |
| 18 يوليو |  طواف فرنسا ، مرحلة 12 | 2.UWT‏ |  سيمون ييتس |  |  |
وصلات خارجية

الموقع الرسمي
مراجع

↑  "معلومات عن أوريكا سكوت على موقع procyclingstats.com". procyclingstats.com. مؤرشف من الأصل في 2013-07-07.
↑  "معلومات عن أوريكا سكوت على موقع babelnet.org". babelnet.org. مؤرشف من الأصل في 2019-12-09.
↑  "Luke Durbridge beats Rohan Dennis to win his fourth Aussie time trial title". cyclingtips.com (بالإنجليزية). 8 Jan 2020. Retrieved 2020-01-08.
↑  "Tour Down Under : Richie Porte remporte l'étape reine, Daryl Impey le classement final". lequipe.fr (بالفرنسية). 20 Jan 2019.
| ع ن الفرق العالمية للاتحاد الدولي للدراجات | ع ن الفرق العالمية للاتحاد الدولي للدراجات |
| --- | --- |
فرق 2022:  أيه إل أم  فريق أستانا  بورا–هانسغروه  كوفيديس  EF Education–EasyPost  إف دي جي  فريق إنيوس  بي إم سي راسينغ  Israel–Premier Tech  لوتو سودال  موفيستار  دكونيك كويك ستب  البحرين ميريدا  أوريكا سكوت  سنويب  فريق جومبو-فيسما  تريك سيغافريدو  فريق الإمارات 
فرق سابقة (عالمية أو برو تيم):  Crédit Agricole  Cycle Collstrop  De Nardi  ديركت إينرجي  Euskaltel–Euskadi  Fassa Bortolo  Gerolsteiner  HTC–Highroad  آي أيه إم سايكلنغ  كاتوشا  Liquigas  Team Milram  فريق أونسه ‏  Phonak  جيوكس تي إم سي ‏  دايمنشن داتا  Team RadioShack  تينكوف  U.S. Postal Service  Vacansoleil–DCM 
طوافات الاتحاد (2025):  العالم  أفريقيا  أمريكا  آسيا  أوروبا  أوقيانوسيا 
لم يتم العثور على روابط لمواقع التواصل الاجتماعي.
| ع ن دراجون في  أوريكا سكوت | ع ن دراجون في  أوريكا سكوت |
| --- | --- |
 Edoardo Affini  مايكل ألباسيني  جاك باور  سام بولي  برنت بوكوالتر  استيبان تشافيس  Luke Durbridge  الكسندر ادموندسون  تسغابو غرماي  جاك هايغ  لوكاس هاميلتون  مايكل هيبورن  داميان هاوسون  داريل إيمبي  كريستوفر جول جينسين  كاميرون ماير  لوكا ميزجيك  ميكيل نييف  نيك شولتز  كالوم سكوتسون  ديون سميث  روبرت ستانارد  ماتيو ترينتين  آدم ييتس  سيمون ييتس  المدير: Shayne Bannan :  Edoardo Affini  مايكل ألباسيني  جاك باور  سام بولي  برنت بوكوالتر  استيبان تشافيس  Luke Durbridge  الكسندر ادموندسون  تسغابو غرماي  جاك هايغ  لوكاس هاميلتون  مايكل هيبورن  داميان هاوسون  داريل إيمبي  كريستوفر جول جينسين  كاميرون ماير  لوكا ميزجيك  ميكيل نييف  نيك شولتز  كالوم سكوتسون  ديون سميث  روبرت ستانارد  ماتيو ترينتين  آدم ييتس  سيمون ييتس  المدير: Shayne Bannan 
بوابة أستراليا
بوابة رياضة
بوابة سباق الدراجات الهوائية
بوابة عقد 2010
في كومنز مواد ذات صلة بـ فريق جايكو-العلا.
جينكي سودو

| جينكي سودو> (باليابانية: 須藤 元気)    | جينكي سودو> (باليابانية: 須藤 元気)    |
| --- | --- |
معلومات شخصية  : معلومات شخصية  
الميلاد: 8 مارس 1978   (47 سنة)   كوتو  
الإقامة: هوكايدو  
مواطنة:  اليابان 
الطول: 175 سنتيمتر  
الوزن: 70 كيلوغرام  
 مناصب    :  مناصب    
الحياة العملية  : الحياة العملية  
المهنة:   القائمة ...ملحن، ومغني، وممثل، وكاتب، وملاكم كيك بوكسينغ، ومُقاتل فنون قتالية مختلطة، وتارينتو، وسياسي  
الحزب: سياسي مستقل  
اللغات: اليابانية، والإنجليزية  
الرياضة: الفنون القتالية المختلطة  
المواقع  : المواقع  
الموقع: الموقع الرسمي  
IMDB: صفحة متعلقة في موقع IMDB  
تعديل مصدري - تعديل  : تعديل مصدري - تعديل  
جينكي سودو هو مغني، وراقص، ومصارع محترف وسياسي ياباني ولد في 8 مارس 1978.
مراجع

↑  '"`UNIQ--templatestyles-00000006-QINU`"' https://sudogenki.com/profile/. اطلع عليه بتاريخ 2019-11-08. {{استشهاد ويب}}: |url= بحاجة لعنوان (مساعدة) والوسيط |title= غير موجود أو فارغ (من ويكي بيانات) (مساعدة)
↑  '"`UNIQ--templatestyles-00000008-QINU`"' https://sudogenki.com/profile/. اطلع عليه بتاريخ 2019-11-08. {{استشهاد ويب}}: |url= بحاجة لعنوان (مساعدة) والوسيط |title= غير موجود أو فارغ (من ويكي بيانات) (مساعدة)
↑  '"`UNIQ--templatestyles-0000000A-QINU`"'دليل المواهب اليابانية، 2004، QID:Q11506585
1 2  '"`UNIQ--templatestyles-0000000C-QINU`"'Sherdog (بالإنجليزية), QID:Q2663560
في كومنز مواد ذات صلة بـ جينكي سودو.
بوابة أعلام
بوابة السياسة
بوابة اليابان
بوابة تمثيل
بوابة فنون قتالية
| ضبط استنادي  | ضبط استنادي  |
| --- | --- |
دولية: الاسم المعياري الدولي (ISNI) ملف الضبط الاستنادي الافتراضي الدَّولي (VIAF)
وطنية: مكتبة البرلمان القومي الياباني (NDL)
بحثية: مُتصفِّح المعلومات الأكاديمية "سيني" (CiNii)
فنية: موسوعة ميوزيك برينز (MBA)
كازو تاكاهاشي

| كازو تاكاهاشي> (باليابانية: 高橋和生)   .معلومات شخصية   | كازو تاكاهاشي> (باليابانية: 高橋和生)   .معلومات شخصية   |
| --- | --- |
الميلاد: 13 مارس 1969   (56 سنة)   ايشيكاوا تشيبا  
مواطنة:  اليابان 
الحياة العملية  : الحياة العملية  
المدرسة الأم: جامعة نيهون  
المهنة: مُقاتل فنون قتالية مختلطة، ومصارع محترف، ومصارع رياضي  
الرياضة: الفنون القتالية المختلطة  
المواقع  : المواقع  
IMDB: صفحة متعلقة في موقع IMDB  
تعديل مصدري - تعديل  : تعديل مصدري - تعديل  
كازو تاكاهاشي (باليابانية: 高橋和生؛ بالكانا: たかはし よしき) هو مصارع هاوي ياباني، ولد في 13 مارس 1969 في ايشيكاوا في اليابان.
مراجع

1 2  '"`UNIQ--templatestyles-00000006-QINU`"'Sherdog (بالإنجليزية), QID:Q2663560
↑  Pro Wrestling History نسخة محفوظة 22 سبتمبر 2018 على موقع واي باك مشين.
↑  TSM Tap Out Preview PRIDE Heavyweight Grand Prix: Total Elimination 2004, Thesmartmarks.com نسخة محفوظة 11 فبراير 2019 على موقع واي باك مشين.
↑  Official profile at Pancrase(باليابانية) نسخة محفوظة 20 ديسمبر 2016 على موقع واي باك مشين.
وصلات خارجية

كازو تاكاهاشي على موقع يو إف سي (الإنجليزية)
كازو تاكاهاشي على موقع شيردوغ (الإنجليزية)
كازو تاكاهاشي على موقع قاعدة بيانات المصارعة الدولية (الإنجليزية)
كازو تاكاهاشي على موقع CageMatch worker (الإنجليزية)
كازو تاكاهاشي على موقع IMDb (الإنجليزية)
بوابة أعلام
بوابة المصارعة المحترفة
بوابة اليابان
معادلة شرودنغر

| معادلة شرودنغر | معادلة شرودنغر |
| --- | --- |
الصيغة:  \mathrm {i} \hbar {\frac {d}{dt}}|\Psi (t)\rangle ={\hat {H}}|\Psi (t)\rangle   
سميت باسم: إرفين شرودنغر  
تعديل مصدري - تعديل  : تعديل مصدري - تعديل  
في ميكانيكا الكم، معادلة شرودنغر عبارة عن معادلة تفاضلية جزئية تصف كيفية تغير الحالة الكمية لنظام فيزيائي مع الزمن، وقد صاغها عالم الفيزياء النمساوي إرفين شرودنغر في أواخر عام 1925 ونشرها عام  1926.
تصف هذه المعادلة حالات النظم الكمومية المعتمدة على الزمن. وتحتل هذه المعادلة أهمية خاصة في ميكانيكا الكم حيث تعتبر بمثابة قانون التحريك الثاني لنيوتن الذي يعتبر أساسيا في الفيزياء الكلاسيكية.
حسب التعبير الرياضي لميكانيكا الكم، تترافق كل جملة فيزيائية مع فضاء هلبرت المركب (المعقد) (وهو عبارة عن فضاء شعاعي) حيث توصف كل حالة لحظية للجملة بشعاع وحدة في هذا الفضاء الشعاعي، وبالتالي يكون شعاع الحالة بمثابة ترميز لاحتمالات النتائج الممكنة من عمليات القياس بكافة أشكالها على هذه الجملة. عندما تتغير هذه الجملة مع الزمن، يصبح شعاع الحالة (دالة زمنية).
المعادلات > المعادلة المعتمدة على الزمن

فيما يلي معادلة شرودنغر المعتمدة على الزمن  (في شكلها العام)
في هذه المعادلة تعني  \psi  دالة موجية تصف النظام الكمومي (نظام صغري مثل حجم الذرة)، و i وحدة تخيلية، و \hbar  ثابت بلانك المخفض، و {\hat {H}} معامل هاميلتوني يصف الطاقة الكلية لكل دالة موجية معتبرة وهو يتخذ عدة صور تعتمد على المسألة الفيزيائية المراد حلها.
معادلة شرودنجر المعتمدة على الزمن في حالة جسيم يتحرك حركة توافقية تحت تأثير مجال:
تتكون المعالة إلى اليمين من جزئين: الجزء الأول:  {\frac {-\hbar ^{2}}{2m}}\nabla ^{2} وهو يمثل مؤثر طاقة الحركة للجسيم، والجزء الثاني  V(\mathbf {r} ,t)
وهو يمثل مؤثر الطاقة الكامنة للجسيم في المجال التوافقي (مثل مجال نواة الذرة). المجال التوافقي موصوف بالدالة  V(\mathbf {r} ,t) التي تعتمد على الزمن  t والمكان  r.
وتتعامل معاملة شرودنجر مع الجسيم (إلكترون مثلا) الذي يتحرك في مجال نواة (مشحونة) على أنه في هيئة دالة موجية:
معتمدة على الزمن  t والموقع  r ، حيث يعطي حل المعادلة صفات الجسيم وما يمكن له أن يمتلكه من طاقة.
أي أن معادلة شرودنجر تماثل معادلة هاميلتون التي تعطي الطاقة الكلية لجسيم في هزاز توافقي في الحالة الكلاسيكية (ميكانيكا نيوتن ومعادلات ماكسويل)، وأما معادلة شرودنجر فهي تعطي الطاقة الكلية للجسيم الذي يتحرك في مجال توافقي كمومي.
لم تنجح معادلة هاميلتون في التعامل مع جسيمات صغرية على المستوى الذري فلم تأتي بحلول صحيحة لحركة الإلكترون في مجال شحنة النواة، وكان ذلك عند دراسة الطيف الضوئي من الهيدروجين. فكانت الحلول لا تتفق مع القياسات التي نحصل عليها عمليا. ذلك بعكس ميكانيكا الكم والممثلة هنا بمعادلة شرودنجر فقد استطاعت إعطاء الحلول المتفقة مع القياسات المعملية وذلك باعتبار أن الجسيم يكون في هيئة موجة مادية وليس جسما ماديا.
هذا هو عالم الذرات وتآثرها ببعضها البعض وهو عالم غريب عن العالم الذي اعتدنا عليه عند التعامل مع أجسام ذات أبعاد كبيرة ككرة الجولف أو كرة البلياردو أو عالم الكواكب والأجرام السماوية. مع تلك الأبعاد الكبيرة تصلح ميكانيكا نيوتن في إعطاء الحلول السليمة لتلك الأنظمة الكبيرة، أما عند التعامل مع عالم الذرات والجسيمات الأولية فلا بد من استخدام معادلات ميكانيكا الكم فهي وحدها (حتى الآن) التي تعطي حلولا سليمة لتلك الأنظمة الصغرية.
المعادلات > المعادلة التي لا تعتمد على الزمن

تعتبر معادلة شرودنجر المعتمدة على الزمن أن الدوال الموجية يمكن أن تكوّن موجات راكدة تسمى «حالات مستقرة» (أي تسمى «أوربيتال» كما هو الحال في حالة مدارات الإلكترونات حول نواة الذرة أو في مدارات الجزيئات، هذه الحالات تلعب دوراً هاماً في التركيب الذري والجزيئي)، وعلاوة على ذلك تصنف الحالات المستقرة وتفهم، ويصبح من السهل حل معادلة شرودنجر المعتمدة على الزمن لأي حالة أخرى.
ومعادلة شرودنجر غير المعتمدة على الزمن هي التي تصف الحالات المستقرة. وتستعمل عندما يكون الهاميلتوني نفسه غير معتمداً على الزمن، وأنما تكون معتمدة على المكان فقط.
معادلة شرودنجر غير المعتمدة على الزمن (الحالة العامة)
E\Psi ={\hat {H}}\Psi
نقرأ هذه المعادلة هكذا:
وتتميز تلك المعادلة رياضياً بأنها تعطي معادلة قيم ذاتية Eigenvalue Equation عن النظام.
ومن أهم معادلات شرودنجر التي تصف جسيماً يتحرك في مجال كهربائي (وليس في مجال مغناطيسي) هي:
معادلة شرودنجر غير المعتمدة على الزمن، فهي تعتمد على المكان فقط (لجسيم يوجد في مجال نواة ذرية أو غير ذلك مثلما في حالة جسيم حر، ولا تأخذ في الاعتبار تأثيرات النظرية النسبية):
E\Psi (\mathbf {r} )={\frac {-\hbar ^{2}}{2m}}\nabla ^{2}\Psi (\mathbf {r} )+V(\mathbf {r} )\Psi (\mathbf {r} )
وقد سبق تعريف عناصر المعادلة أعلاه.
من أهم النتائج

شكلت معدلة شرودنجر ونتائجها فتحا جديدا في فهم الفيزياء. فقد كانت معادلته الأولى من نوعها وأوصلت نتائجها العلماء إلى تبعات لم تتوقع من قبل وغير عادية في ذلك الوقت.
من أهم النتائج > طاقة الحركة وطاقة الوضع والطاقة الكلية

يمكن تفسير عناصر معادلة شرودنجر غير النسبية كالأتي:
وفي ذلك فهي مشابهة للفيزياء الكلاسيكية. فمثلا تكون الطاقة الكلية للرقاص ثابتة، وتنخفض سرعته (أي تقل طاقة حركته) عندما يرتفع ويقترب من نقطة العودة في مجال الجاذبية الأرضية، وبعد بلوغه أعلى نقطة في مساره القوسي يتوقف لحظة ويبدأ العودة في اتجاه نقطة السكون وتتحول طاقة الوضع له إلى طاقة حركية ثانيا. ويكون مجموع طاقته الحركية وطاقة وضعه دائما ثابتا في كل لحظة.
من أهم النتائج > الكمومية

تتنبأ معادلة شرودنجر أنه إذا قمنا بقياس بعض خواص النظام فمن الممكن أن تكون القياسات «كمومية» بمعنى أن النتائج قد تكون على شكل قيم منفصلة "discrete values". فعلى سبيل المثال، «كمومية الطاقة»: تكون طاقة الإلكترون في الذرة دائما أحد الطاقات الكمومية، وهي ظاهرة اكتشفت عن طريق دراسة مطيافية الذرات.
وهناك مثال آخر يتعلق بالزخم الزاوي فهو أيضا يكون كموميا، أي يمكنه اتخاذ قيم منفصلة. وقد كان ذلك مجرد فكرة في نموذج بور الابتدائي للذرة، ولكن معادلة شرودنجر تنبأت به فيما بعد.
من أهم النتائج > القياسات ومبدأ عدم التأكد

المقالة الرئيسة: مبدأ عدم التأكد
في الميكانيكا الكلاسيكية يكون لجسيم في جميع الأوقات في مكان محدد بدقة وله زخم حركة معينة دقيقة. وتحدد قوانين نيوتن للحركة بكل دقة تلك المواصفات الخاصة بالجسيم أثناء سيرها. أما في ميكانيكا الكم فلا يكون لجسيم مواصفات بالغة الدقة، وعندما نقوم بقياسها فتكون تلك النتائج موصوفة بتوزيع احتمالي. وتتنبأ معادلة شرودنجر بأن التوزيعات الاحتمالية لا تستطيع التعرف على النتيجة الدقيقة لكل عملية قياس.
وتمثل مبدأ عدم التأكد الذي صاغه العالم الفزيائي الألماني هايزنبرج مثالا شهيرا عن عدم التأكد في ميكانيكا الكم. وهذا المبدأ يقول أنه كلما زادت دقة معرفتنا لمكان جسيم فإن معرفتنا بزخم حركته تقل دقتها، والعكس بالعكس.
وتستطيع معادلة شرودنجر تعيين الدالة الموجية لجسيم بكل دقة، ولكن حتى معرفة دقيقة للدالة الموجية فإن نتيجة عملية قياس معينة على الدالة الموجية يكون محفوفا بدرجة من عدم التأكد.
من أهم النتائج > النفق الكمومي

المقالة الرئيسة: نفق كمومي
في الفيزياء الكلاسيكية عندما تتدحرج كرة عاليا على جبل تقل سرعتها رويدا رويدا حتى تتوقف ثم تعود متدحرجة ثانيا إلى سفح الجبل، ذلك لأنها لم تمتلك طاقة كافية لكي تصعد فوق الجبل لتهبط من الناحية الأخرى. أما معادلة شرودنجر فهي تتوقع أنه يوجد احتمال ولو ضعيف أن تنتقل الكرة إلى الناحية الأخرى من الجبل حتى ولو كانت طاقتها الحركية لاتكفي لأن تصل إلى قمة الجبل. وهذا ما يسمي بالنفاذية خلال نفق كمومي، وهذه الظاهرة تنبع من مبدأ عدم التأكد: فمع أن الكرة تبدو وأنها موجودة على ناحية من الجبل إلا أن مكانها فيه ليس أكيدا، بحيث أنه يوجد احتمال لتواجدها على الناحية الأخرى من الجبل.
التغير الزمني لحزمة موجية كما تصفه حل معادلة شرودنجر في حالة نظام جهدي ذو قمة واحدة مبينا شرائح لمحوري المكان  x والزمن  t (ويبن المحور الثالث المطال  \psi  وهو يعبر عن احتمال تواجد الجسيم في المكان المذكور). يبدو الجسيم كدوائر زرقاء وكثافتها اللونية تتناسب مع احتمال وجود الجسيم في الموقع المبين. ويمثل الخط النقطي الجهد الجبلي. واحتمال النفاذية أكبر من الانعكاس لأن الطاقة الكلية  E تزيد عن طاقة الوضع.
استنباط حديث لمعادلة شرودنجر

صاغ شرودنجر عام 1926 معادلته واضعا فيها بعض المبادئ الفيزيائية التي تتكئ عليها بعض الظواهر الكمومية المعروفة في ذلك الوقت. وتعتمد رياضيات معادلة شرودنجر على مبدأ التواصل لدالة هاميلتون التي تعطي الطاقة الكلية:
وبالتعويض عن الطاقة وزخم الحركة والمكان في الميكانيكا الكلاسيكية باستخدام معاملات ميكانيكية كمومية:
ثم تطبيق الدالة الموجية  \psi =\psi (\mathbf {r} ,t) ergibt التي كانت معروفة في علم البصريات:
بهذا تحولت دالة هاميلتون إلى معامل هاميلتون Hamilton-Operator.
ومن الوجهة التاريخية طبق شرودنجر وصف دي برولي للجسيم الحر، وقام بتوليف متناظرات بين الفيزياء والموجات الكهرومغناطيسية في هيئة ازدواجية موجة-جسيم وتطبيق الصفات الموجية للجسيمات:
حيث  A ثابت.
تلك المعادلة الموجية هي عبارة عن أحد حلول معادلة شرودنجر وتحتوي على
 V(\mathbf {r} ,t)=0.
ويبقى مع ذلك التفسير الفيزيائي للدالة الموجية مفتوحا غير واضحا. وفي التفسيرات الإحصائية الجارية على ميكانيكا الكم تعطي مربع القيمة
 |\psi |^{2} احتمال وجود الجسيم في موقع معين (وهذا هو تفسير ماكس بورن الألماني).
تفسير الدالة الموجية

تسمح لنا معادلة شرودنجر لحساب الدوال الموجية لنظام وكيف تتغير مع الزمن. ولكن معادلة شرودنجر لا تقول «ما هي» الدالة الموجية بالضبط. وتعتني تفسيرات ميكانيكا الكم بأسئلة مثل العلاقة بين الدالة الموجية والحقيقة الواقعية ونتائج قياسات التجارب.
وبينما تحسب الميكانيكا التقليدية مسار  \mathbf {r} (t)
لجسيم بدقة يظهر مكان الجسيم في ميكانيكا الكم كقيمة محتملة لدوال توزيع  \psi ، تعطيها معادلة شرودنجر. ويوصف الجسيم كحزمة موجية فإذا كان اتساع الحزمة الموجية قصيرا جدا فيمكن تحويل معادلة شرودنجر إلى معادلة نيوتن للحركة.
.
تصاغ الدوال الموجية في معادلة شرودنجر في صورة معاملات طبقا لتصور شرودنجر. وفي تصور هايزنبرج الذي حل مسألة طيف الهيدروجين بميكانيكا الكم فقد صاغ معادلات الحركة مباشرة بدلا من المعاملات. وتسمى طريقة هايزنبرج التي استخدم فيها حساب المصفوفات وتسمى «معادلات هايزنبرج للحركة». وكلا الطريقتين: معادلة شرودنجر أو معادلات الحركة لهايزنبرج متماثلتان من وجهة النتائج. وقد توصل هايزنبرج لطريقته عام 1923 أي قبل توصل شرودنجر لمعادلته التي صاغها عام 1926.
رفض أينشتاين ميكانيكا الكم باعتبارها لا تصف مكان جسيم بدقة مثلما في الميكانيكا الكلاسيكية وتعطي فقط احتمال وجود الجسيم في مكان معين ولكن التوافق بين طريقة هايزنبرج الكمومية ومعادلة شرودنجر والنجاح التي حازته ميكانيكا الكم في تفسير ظواهر طبيعية كثيرة تعجز الميكانيكا الكلاسيكية عن حسابها وتفسيرها ثبتت من مركز ميكانيكا الكم كطريقة يمكن الاعتماد عليها في تفسير الظواهر الطبيعية على المستوى الصغري في عالم الذرات والجزيئات والجسيمات الأولية.