stanford-oval/wikipedia huggingface dataset:
زين موسى

| زين موسى>  معلومات شخصية   | زين موسى>  معلومات شخصية   | زين موسى>  معلومات شخصية   | زين موسى>  معلومات شخصية   | زين موسى>  معلومات شخصية   |  |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- |
تاريخ الميلاد: 23 سبتمبر 1968 (العمر 56 سنة)  
مركز اللعب: وسط
الجنسية:  جنوب إفريقيا  
| المسيرة الاحترافية1  | المسيرة الاحترافية1  | المسيرة الاحترافية1  | المسيرة الاحترافية1  | المسيرة الاحترافية1  |  |
| سنوات | فريق | م. | (هـ.) |  |  |
| 1986–1989 | Wits University F.C. ‏  | 90 | (17) |  |  |
| 1989–1997 | ماميلودي صن داونز | 179 | (29) |  |  |
| 1993–1994 | ← Avendale Athletico ‏ (إعارة) | 17 | (4) |  |  |
| 1997–1998 | النادي الأهلي | 11 | (0) |  |  |
| 1998–1999 | كايزر تشيفز | 3 | (0) |  |  |
|  | مجموع | 300 | (50) |  |  |
| المنتخب الوطني    | المنتخب الوطني    | المنتخب الوطني    | المنتخب الوطني    | المنتخب الوطني    |  |
| 1992–1996 | جنوب أفريقيا | 5 | (0) |  |  |
| المواقع | المواقع | المواقع | المواقع | المواقع |  |
| مُعرِّف موقع football-teams | 13361   |  |  |  |  |
| 1 عدد مرات الظهور مع الأندية وعدد الأهداف تحسب للدوري المحلي فقط  2 عدد مرات الظهور مع المنتخب وعدد الأهداف  . | 1 عدد مرات الظهور مع الأندية وعدد الأهداف تحسب للدوري المحلي فقط  2 عدد مرات الظهور مع المنتخب وعدد الأهداف  . | 1 عدد مرات الظهور مع الأندية وعدد الأهداف تحسب للدوري المحلي فقط  2 عدد مرات الظهور مع المنتخب وعدد الأهداف  . | 1 عدد مرات الظهور مع الأندية وعدد الأهداف تحسب للدوري المحلي فقط  2 عدد مرات الظهور مع المنتخب وعدد الأهداف  . | 1 عدد مرات الظهور مع الأندية وعدد الأهداف تحسب للدوري المحلي فقط  2 عدد مرات الظهور مع المنتخب وعدد الأهداف  . |  |
زين موسى (بالإنجليزية: Zane Moosa)‏ هو لاعب كرة قدم جنوب أفريقي في مركز الوسط، ولد في 23 سبتمبر 1968 في Marabastad, Pretoria ‏ في جنوب أفريقيا. شارك مع منتخب جنوب أفريقيا لكرة القدم. أما مع النوادي، فقد لعب مع النادي الأهلي وبيدفيست ويتس وكايزر تشيفز وماميلودي صن داونز.
مراجع

↑  "Kickoff December 2015" – عبر Internet Archive.
↑  "Zane Moosa in a bad state - Smiley Moosa". 13 مايو 2020. مؤرشف من الأصل في 2021-09-27.
↑  "The Muti made me leave it – South African Muslim soccer legend | Cii Broadcasting". مؤرشف من الأصل في 23 سبتمبر 2015. اطلع عليه بتاريخ 16 يونيو 2013.
وصلات خارجية

زين موسى على موقع قاعدة بيانات كرة القدم.إي يو (الإنجليزية)
زين موسى على موقع ناشيونال فوتبول تيمز (الإنجليزية)
بوابة أعلام
بوابة جنوب إفريقيا
بوابة كرة القدم
عزم القصور الذاتي

عزم القصور الذاتي
دولاب الموازنة لديها عزم قصور ذاتي كبير لتخفيف الحركة الدورانية. هذا المثال موجود في متحف روسي.
| 0 | 1 |
| --- | --- |
الرموز الشائعة:  I
التعريف الرياضي:   J_{\mathrm {Q} }=\int r_{\mathrm {Q} }^{2}\mathrm {d} m
نظام الوحدات الدولي:  kg m2
وحدات أخرى:  lbf·ft·s2
الاشتقاق من كميات أخرى:   I={\frac {L}{\omega }}
التحليل البعدي:  M L2
تعديل - تعديل مصدري - تعديل ويكي بيانات
يستخدم المشاة على حبل مشدود لحظة القصور الذاتي لقضيب طويل لتحقيق التوازن أثناء سيرهم على الحبل. صموئيل ديكسون يعبر نهر نياجرا عام 1890.
الحذافات تملك عزم قصور ذاتي كبير للتخفيف من الحركة الميكانيكية. هذا المثال في المتحف الروسي
يقوم متدرب الغوص بثني ركبتيه لكي يقلل من عزم القصور الذاتي اللازم لتدوير جسمه أثناء القفز
شكل يوضح عزم العطالة لعدد من الأجسام
عزم القصور الذاتي (بالإنجليزية: Moment of inertia)‏ أو عزم العطالة، يحسب العزم اللازم للتسارع الزاوي حول محور الدوران للجسم الصلب. يعتمد هذا على توزيع الكتلة للجسم وعلى المحور المختار، مع وجود عزوم أكبر يتطلب المزيد من العزم لتغيير دوران الجسم. هو عبارة عن قيمة مضافة، عزم القصور الذاتي لنظام مركب هو مجموع عزوم القصور الذاتي لأنظمته الفرعية المكونة له (جميعها حول نفس المحور). إحدى تعريفاته هي العزم الثاني للكتلة بالنسبة للمسافة من المحور (ص)  I=\int _{Q}r^{2}\mathrm {d} m
إن لحظة القصور الذاتي، والمعروفة باسم عزم الكتلة من القصور الذاتي، أو الكتلة الزاوية أو القصور الذاتي الدوراني، لجسم صلب هي كمية تحدد عزم الدوران المطلوب للتسارع الزاوي المطلوب حول محور الدوران، على غرار كيفية تحديد الكتلة للقوة المطلوبة للتسارع المطلوب. يعتمد ذلك على توزيع كتلة الجسم والمحور المختار، حيث تتطلب اللحظات الأكبر مزيدًا من عزم الدوران لتغيير معدل دوران الجسم.
إنها خاصية (مضافة) واسعة النطاق: بالنسبة للكتلة النقطية، فإن لحظة القصور الذاتي هي ببساطة الكتلة مضروبة في مربع المسافة العمودية على محور الدوران. لحظة القصور الذاتي للنظام المركب الصلب هي مجموع لحظات القصور الذاتي للأنظمة الفرعية المكونة له (كلها تقريبًا نفس المحور). أبسط تعريف لها هو اللحظة الثانية للكتلة بالنسبة إلى المسافة من المحور.
عن جثث مقيدة للتدوير في طائرة، فقط لحظة من الجمود حول عمودي محور إلى الطائرة، والعددية القيمة، المسائل. بالنسبة للأجسام التي تتمتع بحرية الدوران في ثلاثة أبعاد، يمكن وصف لحظاتها بـ 3 متماثل × 3 مصفوفة، مع مجموعة من المحاور الرئيسية المتعامدة بشكل متبادل والتي تكون فيها هذه المصفوفة قطرية وتعمل عزم الدوران حول المحاور بشكل مستقل عن بعضها البعض.
بالنسبة للأجسام المقيدة بالدوران في المستوى، فيكفي أن تعتبر عزم قصورها الذاتي حول محور عمودي على المستوى. بالنسبة للأجسام الحرة الدوران حول ثلاثة أبعاد فإن عزومه يمكن وصفها عن طريق مصفوفة متماثلة 3X3.
مقدمة

يمكن وصف سهولة تغيير سرعة الدوران لجسم من خلال عزم القصور الذاتي. لو فرضنا قرصين متساويين في الكتلة وأحدهما ذو قطر أو أسطوانة أوسع من الآخر سنلاحظ أن القرص ذو القطر الأوسع يحتاج لبذل جهد أكبر لتدويره لسرعة دورانية متساوية والعكس صحيح حيث يظل القرص ذو القطر الأكبر محافظا على دورانه لفترة أطول من الآخر.
عندما يكون الجسم حرًا في الدوران حول محور، يجب تطبيق عزم الدوران لتغيير زخمه الزاوي. كمية العزم اللازمة لإحداث أي تسارع زاوي معين (معدل التغير في السرعة الزاوية) تتناسب مع لحظة القصور الذاتي للجسم. يمكن التعبير عن لحظة القصور الذاتي بوحدات الكيلوغرام المتر المربع (kg · m 2) بوحدات SI ورطل قدم مربع (lbf · ft · s 2) في الوحدات الإمبراطورية أو الأمريكية.
تلعب لحظة القصور الذاتي دورًا في حركية الدوران التي تلعبها الكتلة (القصور الذاتي) في حركية خطية — كلاهما يميزان مقاومة الجسم للتغيرات في حركته. تعتمد لحظة القصور الذاتي على كيفية توزيع الكتلة حول محور الدوران، وستختلف وفقًا للمحور المختار. بالنسبة لكتلة تشبه النقطة، يتم إعطاء لحظة القصور الذاتي حول بعض المحاور بواسطة  mr^{2}، أين  r هي مسافة النقطة من المحور، و  m هي الكتلة. بالنسبة لجسم صلب ممتد، فإن لحظة القصور الذاتي هي مجرد مجموع كل القطع الصغيرة من الكتلة مضروبة في مربع مسافاتها من المحور في الدوران. بالنسبة للجسم الممتد ذي الشكل المنتظم والكثافة المنتظمة، ينتج هذا الجمع أحيانًا تعبيرًا بسيطًا يعتمد على الأبعاد والشكل والكتلة الإجمالية للجسم.
في عام 1673 قدم كريستيان هيغنز هذه المعلمة في دراسته لتذبذب الجسم المتدلي من محور، المعروف باسم البندول المركب. تم تقديم مصطلح لحظة القصور الذاتي من قبل ليونارد أويلر في كتابه عناصر من الجسم (اسم الكتاب باللاتينية: Theoria motus corporum Solidorum seu rigidorum) في عام 1765،  وتم دمجه في قانون أويلر الثاني.
يتم الحصول على التردد الطبيعي لتذبذب البندول المركب من نسبة عزم الدوران التي تفرضها الجاذبية على كتلة البندول إلى مقاومة التسارع المحددة بواسطة لحظة القصور الذاتي. توفر مقارنة هذا التردد الطبيعي بتردد البندول البسيط المكون من نقطة واحدة للكتلة صيغة رياضية للحظة القصور الذاتي للجسم الممتد.
تظهر لحظة القصور الذاتي أيضًا في الزخم والطاقة الحركية وقوانين نيوتن للحركة لجسم صلب كمعامل فيزيائي يجمع بين شكله وكتلته. هناك اختلاف مثير للاهتمام في طريقة ظهور لحظة القصور الذاتي في الحركة المستوية والمكانية. تحتوي الحركة المستوية على عدد قياسي واحد يحدد لحظة القصور الذاتي، بينما تنتج نفس الحسابات للحركة المكانية 3 × 3 مصفوفة من لحظات القصور الذاتي، تسمى مصفوفة القصور الذاتي أو موتر القصور الذاتي.
تُستخدم لحظة القصور الذاتي في دولاب الموازنة الدوارة في آلة لمقاومة التغيرات في عزم الدوران المطبق لتنعيم ناتج الدوران. تحدد لحظة القصور الذاتي للطائرة حول محاورها الطولية والأفقية والرأسية كيف تؤثر قوى التوجيه على أسطح التحكم في أجنحتها والمصاعد والدفة (الدفات) على حركات الطائرة في التدحرج والميل والانعراج.
تعريف

تُعرَّف لحظة القصور الذاتي بأنها ناتج كتلة المقطع ومربع المسافة بين المحور المرجعي والنقطة الوسطى للقسم.
لحظة من الجمود يعرف I كنسبة من صافي الزخم الزاوي L نظام لفي سرعة الزاوي ω حول محور رئيسي،  وهذا هو
أمثلة > البندول بسيط

يمكن قياس لحظة القصور الذاتي باستخدام بندول بسيط، لأنها مقاومة للدوران الذي تسببه الجاذبية. من الناحية الحسابية، فإن لحظة القصور الذاتي للبندول هي نسبة عزم الدوران بسبب الجاذبية حول محور البندول إلى تسارعه الزاوي حول نقطة المحور تلك. بالنسبة للبندول البسيط، وجد أن هذا هو نتاج كتلة الجسيم  m مع مربع المسافة  r إلى المحور، هذا هو
يمكن توضيح ذلك على النحو التالي: تولد قوة الجاذبية على كتلة بندول بسيط عزمًا  {\boldsymbol {\tau }}=\mathbf {r} \times \mathbf {F}  حول المحور العمودي على مستوى حركة البندول. هنا  \mathbf {r}  هو متجه المسافة عمودي على ومن القوة إلى محور عزم الدوران، و  \mathbf {F}  هي القوة الكلية المؤثرة على الكتلة. يرتبط بهذا العزم تسارع زاوية،  {\boldsymbol {\alpha }}، من الخيط والكتلة حول هذا المحور. بما أن الكتلة مقيدة بدائرة، فإن التسارع المماسي للكتلة هو  \mathbf {a} ={\boldsymbol {\alpha }}\times \mathbf {r} . منذ  F=ma تصبح معادلة عزم الدوران:
أين  \mathbf {\hat {k}}  هو متجه وحدة عمودي على مستوى البندول. (تستخدم الخطوة الثانية إلى الأخيرة تمدد المنتج الثلاثي المتجه بعمودية  {\boldsymbol {\alpha }} و  \mathbf {r} .) الكمية  I=mr^{2} هي لحظة القصور الذاتي لهذه الكتلة المفردة حول النقطة المحورية.
الكمية  I=mr^{2} يظهر أيضًا في الزخم الزاوي للبندول البسيط، والذي يُحسب من السرعة  \mathbf {v} ={\boldsymbol {\omega }}\times \mathbf {r}  من كتلة البندول حول المحور، أين  {\boldsymbol {\omega }} هي السرعة الزاوية للكتلة حول النقطة المحورية. يتم إعطاء هذا الزخم الزاوي بواسطة
باستخدام اشتقاق مشابه للمعادلة السابقة.
وبالمثل، يتم تحديد الطاقة الحركية لكتلة البندول من خلال سرعة البندول حول المحور لإنتاج
هذا يدل على أن الكمية  I=mr^{2} هي كيف تتحد الكتلة مع شكل الجسم لتعريف القصور الذاتي الدوراني. لحظة القصور الذاتي للجسم المتشكل بشكل تعسفي هي مجموع القيم  mr^{2} لجميع عناصر الكتلة في الجسم.
أمثلة > البندول المركب

البندول المركب عبارة عن جسم يتكون من مجموعة من الجسيمات ذات الشكل المستمر والتي تدور بشكل صارم حول محور. لحظة القصور الذاتي لها هي مجموع لحظات القصور الذاتي لكل من الجزيئات التي تتكون منها.    التردد الطبيعي ( \omega _{\text{n}}) بندول مركب يعتمد على لحظة قصوره الذاتي،  I_{P}،
أين  m هي كتلة الجسم،  g هو تسارع الجاذبية المحلي، و  r هي المسافة من النقطة المحورية إلى مركز كتلة الجسم. يوفر قياس تردد التذبذب هذا على عمليات الإزاحة الزاوية الصغيرة طريقة فعالة لقياس لحظة القصور الذاتي للجسم.
وبالتالي، لتحديد لحظة القصور الذاتي للجسم، ما عليك سوى تعليقه من نقطة محورية مناسبة  P بحيث يتأرجح بحرية في مستوى عمودي على اتجاه لحظة القصور الذاتي المطلوبة، ثم يقيس تردده الطبيعي أو فترة التذبذب ( t)، ليحصل
أين  t هي فترة (مدة) التذبذب (عادة ما يتم حساب متوسطها على فترات متعددة).
أمثلة > البندول المركب > مركز التذبذب

البندول البسيط الذي له نفس التردد الطبيعي مثل البندول المركب يحدد الطول  L من المحور إلى نقطة تسمى مركز تذبذب البندول المركب. تتوافق هذه النقطة أيضًا مع مركز الإيقاع. الطول  L يتم تحديده من الصيغة،
أو
يستغرق بندول الثواني، الذي يوفر «علامة» و «تدق» ساعة الجد، ثانية واحدة للتأرجح من جانب إلى آخر. هذه فترة ثانيتين، أو تكرار طبيعي لـ  \pi \ \mathrm {rad/s}  للبندول. في هذه الحالة، المسافة إلى مركز التذبذب،  L، يمكن حسابها لتكون
لاحظ أنه يجب تعديل المسافة إلى مركز تذبذب بندول الثواني لتلائم القيم المختلفة لتسارع الجاذبية المحلي. بندول كاتر هو بندول مركب يستخدم هذه الخاصية لقياس التسارع المحلي للجاذبية، ويسمى مقياس الجاذبية.
قياس لحظة القصور الذاتي

يمكن قياس لحظة القصور الذاتي لنظام معقد مثل مركبة أو طائرة حول محوره الرأسي عن طريق تعليق النظام من ثلاث نقاط لتشكيل بندول ثلاثي. البندول الثلاثي هو عبارة عن منصة مدعومة بثلاثة أسلاك مصممة للتأرجح في الالتواء حول محورها المركزي الرأسي. فترة تذبذب البندول الثلاثي تعطي لحظة من القصور الذاتي للنظام.
الحركة في مستوى ثابت > كتلة النقطة

يتم حساب لحظة القصور الذاتي حول محور الجسم عن طريق الجمع  mr^{2} لكل جسيم في الجسم، أين  r هي المسافة العمودية على المحور المحدد. لمعرفة كيف تنشأ لحظة القصور الذاتي في دراسة حركة الجسم الممتد، من المناسب التفكير في تجميع جامد للكتل النقطية. (يمكن استخدام هذه المعادلة للمحاور التي ليست محاور رئيسية بشرط أن يكون مفهوماً أن هذا لا يصف بشكل كامل لحظة القصور الذاتي.)
ضع في اعتبارك الطاقة الحركية لتجميع  N الجماهير  m_{i} التي تقع في المسافات  r_{i} من النقطة المحورية  P، وهي أقرب نقطة على محور الدوران. هو مجموع الطاقة الحركية للكتل الفردية،
هذا يدل على أن لحظة القصور الذاتي للجسم هي مجموع كل من  mr^{2} الشروط، هذا هو
وبالتالي، فإن لحظة القصور الذاتي هي خاصية فيزيائية تجمع بين كتلة الجسيمات وتوزيعها حول محور الدوران. لاحظ أن الدوران حول محاور مختلفة لنفس الجسم ينتج عنه لحظات مختلفة من القصور الذاتي.
يتم حساب لحظة القصور الذاتي لجسم مستمر يدور حول محور محدد بنفس الطريقة، باستثناء عدد لا نهائي من الجسيمات النقطية. وهكذا يتم إزالة حدود الجمع، ويتم كتابة المجموع على النحو التالي:
تعبير آخر محل الجمع مع يتجزأ،
هنا، الوظيفة  \rho  يعطي كثافة الكتلة في كل نقطة  (x,y,z)،  \mathbf {r}  هو متجه عمودي على محور الدوران ويمتد من نقطة على محور الدوران إلى نقطة  (x,y,z) في الصلب، ويتم تقييم التكامل على مستوى الحجم  V من الجسم  Q. تتشابه لحظة القصور الذاتي لسطح مستو مع كثافة الكتلة التي يتم استبدالها بكثافة الكتلة المساحية مع تقييم التكامل على مساحتها.
ملاحظة في اللحظة الثانية من المنطقة : غالبًا ما يتم الخلط بين لحظة القصور الذاتي لجسم يتحرك في مستو واللحظة الثانية لمنطقة المقطع العرضي للحزمة. لحظة القصور الذاتي للجسم مع شكل المقطع العرضي هي اللحظة الثانية من هذه المنطقة حول  z - المحور العمودي على المقطع العرضي مرجحًا بكثافته. وهذا ما يسمى أيضًا باللحظة القطبية للمنطقة، وهو مجموع اللحظات الثانية حول  x - و  y - المحاور. يتم حساب الضغوط في الحزمة باستخدام اللحظة الثانية من منطقة المقطع العرضي حول أي منهما  x -محور أو  y - المحور حسب الحمولة.
الحركة في مستوى ثابت > كتلة النقطة > أمثلة

تبدأ لحظة القصور الذاتي للبندول المركب من قرص رفيع مركب في نهاية قضيب رفيع يتأرجح حول محور في الطرف الآخر من القضيب، ويبدأ بحساب لحظة القصور الذاتي للقضيب الرفيع والقرص الرفيع حول مراكز الكتلة الخاصة بهم.
توفر قائمة لحظات معادلات القصور الذاتي لأشكال الجسم القياسية طريقة للحصول على لحظة القصور الذاتي للجسم المعقد كتجميع لأجسام ذات أشكال أبسط. تُستخدم نظرية المحور المتوازي لتحويل النقطة المرجعية للأجسام الفردية إلى النقطة المرجعية للتجميع.
كمثال آخر، ضع في اعتبارك لحظة القصور الذاتي للكرة الصلبة ذات الكثافة الثابتة حول محور من خلال مركز كتلته. يتم تحديد ذلك من خلال جمع لحظات القصور الذاتي للأقراص الرقيقة التي تشكل الكرة. إذا تم تعريف سطح الكرة بالمعادلة
ثم مربع نصف القطر  r من القرص في المقطع العرضي  z على طول  z -المحور هو
لذلك، فإن لحظة القصور الذاتي للكرة هي مجموع لحظات القصور الذاتي للأقراص على طول  z -محور،
أين  m={\frac {4}{3}}\pi R^{3}\rho  هي كتلة الكرة.
الحركة في مستوى ثابت > جسم متماسك

إذا كان النظام الميكانيكي مقيدًا بالتحرك بالتوازي مع مستوى ثابت، فإن دوران الجسم في النظام يحدث حول محور  \mathbf {\hat {k}}  عمودي على هذا المستوى. في هذه الحالة، فإن لحظة القصور الذاتي للكتلة في هذا النظام هي رقم قياسي يُعرف بالعزم القطبي للقصور الذاتي. يمكن الحصول على تعريف العزم القطبي للقصور الذاتي من خلال النظر في الزخم والطاقة الحركية وقوانين نيوتن للحركة المستوية لنظام جامد من الجسيمات.
إذا كان نظام  n حبيبات،  P_{i},i=1,...,n، يتم تجميعها في جسم صلب، ثم يمكن كتابة زخم النظام من حيث المواضع بالنسبة إلى نقطة مرجعية  \mathbf {R} ، والسرعات المطلقة  \mathbf {v} _{i} :
أين  {\boldsymbol {\omega }} هي السرعة الزاوية للنظام و  \mathbf {V}  هي سرعة  \mathbf {R} .
بالنسبة للحركة المستوية، يتم توجيه متجه السرعة الزاوية على طول متجه الوحدة  \mathbf {k}  وهو عمودي على مستوى الحركة. قدم نواقل الوحدة  \mathbf {e} _{i} من النقطة المرجعية  \mathbf {R}  لنقطة  \mathbf {r} _{i}، وناقل الوحدة  \mathbf {\hat {t}} _{i}=\mathbf {\hat {k}} \times \mathbf {\hat {e}} _{i}، وبالتالي
يحدد هذا متجه الموقع النسبي ومتجه السرعة للنظام الصلب للجسيمات المتحركة في المستوى.
ملاحظة حول الضرب العرضي : عندما يتحرك الجسم بشكل موازٍ لمستوى الأرض، فإن مسارات جميع النقاط في الجسم تقع في مستويات موازية لمستوى الأرض هذا. هذا يعني أن أي دوران يخضع له الجسم يجب أن يكون حول محور عمودي على هذا المستوى. غالبًا ما يتم تقديم الحركة المستوية على أنها مسقطة على مستوى الأرض هذا بحيث يظهر محور الدوران كنقطة. في هذه الحالة، تعتبر السرعة الزاوية والتسارع الزاوي للجسم عددًا قياسيًا ويتم تجاهل حقيقة كونهما متجهين على طول محور الدوران. هذا هو المفضل عادة لمقدمات الموضوع. ولكن في حالة القصور الذاتي، فإن الجمع بين الكتلة والهندسة يستفيد من الخصائص الهندسية للمنتج المتقاطع. لهذا السبب، في هذا القسم الخاص بالحركة المستوية، تكون السرعة الزاوية والتسارع للجسم نواقل متعامدة على مستوى الأرض، وعمليات الضرب العرضية هي نفسها المستخدمة في دراسة حركة الجسم الصلبة المكانية.
الحركة في مستوى ثابت > جسم متماسك > الزخم الزاوي

يتم إعطاء متجه الزخم الزاوي للحركة المستوية لنظام صلب من الجسيمات بواسطة
استخدم مركز الكتلة  \mathbf {C}  كنقطة مرجعية لذلك
وتحديد لحظة القصور الذاتي بالنسبة لمركز الكتلة  I_{\mathbf {C} } مثل
ثم تبسط معادلة الزخم الزاوي إلى
لحظة الجمود  I_{\mathbf {C} } حول محور عمودي على حركة النظام الصلب وعبر مركز الكتلة يُعرف بالعزم القطبي للقصور الذاتي. على وجه التحديد، إنها اللحظة الثانية للكتلة فيما يتعلق بالمسافة المتعامدة من المحور (أو القطب).
بالنسبة لمقدار معين من الزخم الزاوي، يؤدي الانخفاض في لحظة القصور الذاتي إلى زيادة السرعة الزاوية. يمكن للمتزلجين على الجليد تغيير لحظة القصور الذاتي عن طريق سحب أذرعهم. وبالتالي، فإن السرعة الزاوية التي يحققها المتزلج بأذرع ممدودة ينتج عنه سرعة زاوية أكبر عند سحب الذراعين للداخل، بسبب انخفاض لحظة القصور الذاتي. المتزلج على الجليد ليس، مع ذلك، جسمًا صلبًا.
الحركة في مستوى ثابت > جسم متماسك > الطاقة الحركية

تعطى الطاقة الحركية لنظام جامد من الجسيمات المتحركة في المستوى من خلال
دع النقطة المرجعية تكون مركز الكتلة  \mathbf {C}  من النظام بحيث يصبح المصطلح الثاني صفراً، ويدخل لحظة القصور الذاتي  I_{\mathbf {C} } لذلك فإن الطاقة الحركية تعطى بواسطة
لحظة الجمود  I_{\mathbf {C} } هي اللحظة القطبية لقصور الجسم.
الحركة في مستوى ثابت > جسم متماسك > قوانين نيوتن

قوانين نيوتن لنظام صارم لـ  n حبيبات،  P_{i},i=1,...,n، يمكن كتابتها من حيث القوة المحصلة وعزم الدوران عند نقطة مرجعية  \mathbf {R} ، للحصول على
أين  \mathbf {r} _{i} يشير إلى مسار كل جسيم.
و الكينماتيكا هيئة جامدة ينتج صيغة لتسريع الجسيمات  P_{i} من حيث الموقف  \mathbf {R}  والتسارع  \mathbf {A}  للجسيم المرجعي وكذلك متجه السرعة الزاوية  {\boldsymbol {\omega }} ومتجه التسارع الزاوي  {\boldsymbol {\alpha }} للنظام الجامد للجسيمات مثل،
بالنسبة للأنظمة المقيدة بالحركة المستوية، يتم توجيه السرعة الزاوية ومتجهات التسارع الزاوي على طول  \mathbf {\hat {k}}  عمودي على مستوى الحركة، مما يبسط معادلة التسارع هذه. في هذه الحالة، يمكن تبسيط متجهات التسارع بإدخال متجهات الوحدة  \mathbf {\hat {e}} _{i} من النقطة المرجعية  \mathbf {R}  لنقطة  \mathbf {r} _{i} ونواقل الوحدة  \mathbf {\hat {t}} _{i}=\mathbf {\hat {k}} \times \mathbf {\hat {e}} _{i}، وبالتالي
ينتج عن هذا عزم الدوران الناتج على النظام كـ
أين  \mathbf {\hat {e}} _{i}\times \mathbf {\hat {e}} _{i}=\mathbf {0}  وو  \mathbf {\hat {e}} _{i}\times \mathbf {\hat {t}} _{i}=\mathbf {\hat {k}}  هل متجه الوحدة عمودي على المستوى لجميع الجسيمات  P_{i}.
استخدم مركز الكتلة  \mathbf {C}  كنقطة مرجعية وتحديد لحظة القصور الذاتي بالنسبة لمركز الكتلة  I_{\mathbf {C} }، ثم تبسط معادلة العزم الناتج إلى
استخدم مركز الكتلة  \mathbf {C}  كنقطة مرجعية وتحديد لحظة القصور الذاتي بالنسبة لمركز الكتلة  I_{\mathbf {C} }، ثم تبسط معادلة العزم الناتج إلى
{\boldsymbol {\tau }}=I_{\mathbf {C} }\alpha \mathbf {\hat {k}} .
الحركة في الفضاء لجسم صلب، ومصفوفة القصور الذاتي

تظهر اللحظات القياسية من القصور الذاتي كعناصر في مصفوفة عندما يتم تجميع نظام من الجسيمات في جسم صلب يتحرك في فضاء ثلاثي الأبعاد. تظهر مصفوفة القصور الذاتي هذه في حساب الزخم الزاوي والطاقة الحركية وعزم الدوران الناتج للنظام الصلب للجسيمات.
دع نظام  n حبيبات،  P_{i},i=1,...,n أن يكون موجودا في الإحداثيات  \mathbf {r} _{i} مع السرعات  \mathbf {v} _{i} نسبة إلى إطار مرجعي ثابت. لنقطة مرجعية (ربما تتحرك)  \mathbf {R} ، المناصب النسبية
والسرعات (المطلقة) هي
أين  {\boldsymbol {\omega }} هي السرعة الزاوية للنظام، و  \mathbf {V_{R}}  هي سرعة  \mathbf {R} .
الحركة في الفضاء لجسم صلب، ومصفوفة القصور الذاتي > الزخم الزاوي

لاحظ أنه يمكن كتابة حاصل الضرب التبادلي بشكل مكافئ كضرب مصفوفة من خلال دمج المعامل الأول والعامل في مصفوفة انحراف متماثل،  \left[\mathbf {b} \right]، شيدت من مكونات  \mathbf {b} =(b_{x},b_{y},b_{z}) :
يتم إنشاء مصفوفة القصور الذاتي من خلال النظر في الزخم الزاوي، مع النقطة المرجعية  \mathbf {R}  من الجسم المختار ليكون مركز الكتلة  \mathbf {C}  :
حيث تحتوي على الشروط  \mathbf {V_{R}}  ( =\mathbf {C} ) مجموعها إلى صفر من خلال تعريف مركز الكتلة.
ثم، مصفوفة الانحراف المتماثل  [\Delta \mathbf {r} _{i}] تم الحصول عليها من متجه الموقع النسبي  \Delta \mathbf {r} _{i}=\mathbf {r} _{i}-\mathbf {C} ، يمكن استخدامها لتحديد،
أين  \mathbf {I_{C}}  المعرفة من قبل
الحركة في الفضاء لجسم صلب، ومصفوفة القصور الذاتي > الطاقة الحركية

يمكن صياغة الطاقة الحركية لنظام صلب من الجسيمات من حيث مركز الكتلة ومصفوفة من لحظات الكتلة من القصور الذاتي للنظام. دع نظام  n حبيبات  P_{i},i=1,...,n أن يكون موجودا في الإحداثيات  \mathbf {r} _{i} مع السرعات  \mathbf {v} _{i}، فإن الطاقة الحركية هي
الحركة في الفضاء لجسم صلب، ومصفوفة القصور الذاتي > العزم الناتج

تظهر مصفوفة القصور الذاتي في تطبيق قانون نيوتن الثاني على تجميع صارم للجسيمات. عزم الدوران الناتج على هذا النظام هو،
أين  \mathbf {a} _{i} هو تسارع الجسيم  P_{i}. والكينماتيكا هيئة جامدة ينتج صيغة لتسريع الجسيمات  P_{i} من حيث الموقف  \mathbf {R}  والتسارع  \mathbf {A} _{\mathbf {R} } من النقطة المرجعية، وكذلك متجه السرعة الزاوية  {\boldsymbol {\omega }} ومتجه التسارع الزاوي  {\boldsymbol {\alpha }} للنظام الجامد مثل،
استخدم مركز الكتلة  \mathbf {C}  كنقطة مرجعية، وتقديم مصفوفة الانحراف المتماثل  \left[\Delta \mathbf {r} _{i}\right]=\left[\mathbf {r} _{i}-\mathbf {C} \right] لتمثيل الضرب التبادلي  (\mathbf {r} _{i}-\mathbf {C} )\times ، ليحصل
تم الحصول عليها من هوية Jacobi للمنتج الثلاثي كما هو موضح في الدليل أدناه:
وبالتالي، يتم إعطاء عزم الدوران الناتج على النظام الصلب للجسيمات بواسطة
أين  \mathbf {I_{C}}  هي مصفوفة القصور الذاتي بالنسبة إلى مركز الكتلة.
الحركة في الفضاء لجسم صلب، ومصفوفة القصور الذاتي > نظرية المحور المتوازي

تعتمد مصفوفة القصور الذاتي للجسم على اختيار النقطة المرجعية. هناك علاقة مفيدة بين مصفوفة القصور الذاتي بالنسبة لمركز الكتلة  \mathbf {C}  ومصفوفة القصور الذاتي بالنسبة لنقطة أخرى  \mathbf {R} . هذه العلاقة تسمى نظرية المحور المتوازي.
ضع في اعتبارك مصفوفة القصور الذاتي  \mathbf {I_{R}}  تم الحصول عليها لنظام صارم من الجسيمات المقاسة بالنسبة لنقطة مرجعية  \mathbf {R} ، معطى بواسطة
دع  \mathbf {C}  كن مركز كتلة النظام الجامد، إذن
أين  \mathbf {d}  هو المتجه من مركز الكتلة  \mathbf {C}  إلى النقطة المرجعية  \mathbf {R} . استخدم هذه المعادلة لحساب مصفوفة القصور الذاتي،
المصطلح الأول هو مصفوفة القصور الذاتي  \mathbf {I_{C}}  نسبة إلى مركز الكتلة. الحدان الثاني والثالث هما صفر بحسب تعريف مركز الكتلة  \mathbf {C} . والحد الأخير هو الكتلة الكلية للنظام مضروبة في مربع المصفوفة المائلة المتماثلة  [\mathbf {d} ] شيدت من  \mathbf {d} .
النتيجة هي نظرية المحور المتوازي،
أين  \mathbf {d}  هو المتجه من مركز الكتلة  \mathbf {C}  إلى النقطة المرجعية  \mathbf {R} .
ملاحظة على علامة الطرح : باستخدام مصفوفة الانحراف المتماثل لمتجهات الموضع بالنسبة إلى النقطة المرجعية، يكون لمصفوفة القصور الذاتي لكل جسيم الشكل  -m\left[\mathbf {r} \right]^{2}، وهو مشابه لـ  mr^{2} التي تظهر في حركة مستوية. ومع ذلك، لجعل هذا العمل بشكل صحيح هناك حاجة إلى علامة ناقص. يمكن استيعاب علامة الطرح هذه في المصطلح  m\left[\mathbf {r} \right]^{\mathsf {T}}\left[\mathbf {r} \right]، إذا رغبت في ذلك، باستخدام خاصية الانحراف التماثل  [\mathbf {r} ].