stanford-oval/wikipedia huggingface dataset:
طور السكون
السكون في النبات > أسباب سكون البذرة

لسكون البذور أسباب ثلاثة رئيسية هي:
سكون غلافي عائد إلى طبيعة الأغلفة المحيطة بالجنين حيث تعتبر عدم نفاذية أغلفة البذرة للماء وكذلك عدم نفاديتها للغازات، مما يؤدي غلى سكون البذرة، كما أنه يمكن أن تكون هذه الأغلفة صلبة قاسية فتمنع بالتالي تمدد استطالة الجنين. يمكن التغلب على هذه الأسباب بمايلي بنقع البذور بالماء أو بالتخريش الميكانيكي (حك) أو بالنقع في أحماض ممددة.
سكون كيميائي عائد إلى وجود مواد معيقة للإنبات مثل الأمونيا أو سيانيد الهدروجين أو الأحماض العضوية. وتكون مرتكزة على أغلفة البذرة الداخلية أو الخارجية. يمكن التغلب على هذه الأسباب من خلال الغسيل بالماء أو النقع بالماء أو إزالة العصرة وهي الغلاف الخارجي للبذرة.
سكون جنيني عائد لطبيعة الجنين حيث تكون الأجنة غير ناضجة وتستكمل نضجها عن طريق عملية التنضيد.
السكون في النبات > كسر طور السكون

يتم كسر طور السكون بعدة طرق تختلف حسب النبات:
النقع بالماء.
الحرارة المنخفضة.
تخريش القشرة.
معالجة البذور بمواد كيميائية أو أحماض ممددة.
مراجع

↑  المعجم الموحد لمصطلحات علم الأحياء، سلسلة المعاجم الموحدة (8) (بالعربية والإنجليزية والفرنسية)، تونس: مكتب تنسيق التعريب، 1993، ص. 118، OCLC:929544775، QID:Q114972534
↑  كورين ستوكلي (1993)، معجم البيولوجيا المصور (بالعربية والإنجليزية)، ترجمة: محمد أحمد شومان، مراجعة: محمد الدبس، بيروت: أكاديميا إنترناشيونال، ص. 9، OCLC:956925244، QID:Q125925418
↑  "Reptile Brumation – Going into the 'Deep Sleep'". مؤرشف من الأصل في 2019-05-09.
↑  "Reptilian Brumation". مؤرشف من الأصل في 2015-11-21.
↑  Bert B. Boyer، Brian M. Barnes (1999). "Molecular andMetabolic Aspects of Mammalian Hibernation". www.colby.edu. مؤرشف من الأصل في 2020-01-25. {{استشهاد ويب}}: |archive-date= / |archive-url= timestamp mismatch (مساعدة)
بوابة علم النبات
بوابة علم الأحياء
بوابة علم الأحياء التطوري
| 0 | 1 |
| --- | --- |
المعرفات الخارجية:  نظام اللغة الطبية الموحدة (UMLS CUI): C0678686  جستور (JSTOR): dormancy
نهر سيلاو

| نهر سيلاو>  المنطقة   | نهر سيلاو>  المنطقة   |
| --- | --- |
البلد:  إندونيسيا  
 الخصائص  :  الخصائص  
المصب: نهر أساهان  
تعديل مصدري - تعديل  : تعديل مصدري - تعديل  
نهر سيلاو هو نهر في شمال سومطرة، إندونيسيا.
توماس فيرغوس

| توماس فيرغوس | توماس فيرغوس |
| --- | --- |
 :  
 معلومات شخصية :  معلومات شخصية 
تاريخ الميلاد: 6 أبريل 1850    
تاريخ الوفاة: 29 سبتمبر 1914 (64 سنة)      
مواطنة:  نيوزيلندا  
 مناصب :  مناصب 
  وزير الدفاع (6 )     :   وزير الدفاع (6 )     
في المنصب 8 أكتوبر 1884  – 17 أكتوبر 1889 : في المنصب 8 أكتوبر 1884  – 17 أكتوبر 1889 
     ويليام راسيل   :      ويليام راسيل   
  وزير العدل (10 )     :   وزير العدل (10 )     
في المنصب 8 أكتوبر 1887  – 17 أكتوبر 1889 : في المنصب 8 أكتوبر 1887  – 17 أكتوبر 1889 
     ويليام راسيل   :      ويليام راسيل   
 الحياة العملية  :  الحياة العملية  
المدرسة الأم: جامعة أوتاغو  
المهنة: مهندس،  وسياسي  
تعديل مصدري - تعديل  : تعديل مصدري - تعديل  
توماس فيرغوس (بالإنجليزية: Thomas Fergus)‏ هو مهندس وسياسي نيوزلندي، ولد في 6 أبريل 1850، وتوفي في 29 سبتمبر 1914. انتخب وزير العدل ‏ (8 أكتوبر 1887 – 17 أكتوبر 1889) وانتخب عضو مجلس النواب نيوزيلندا.
مراجع

↑  "Search the Records". General Register Office for Scotland. مؤرشف من الأصل في 2016-09-19. اطلع عليه بتاريخ 2011-09-02.
↑  Marriage certificate No 49,Page1576,Marriages in the district of Hampden
↑  "Obituary". Ashburton Guardian, Volume XXXIII, Issue 8956. 30 سبتمبر 1914. ص. 4. مؤرشف من الأصل في 2012-10-11. اطلع عليه بتاريخ 2011-09-02.
بوابة أعلام
بوابة السياسة
بوابة نيوزيلندا
بوابة هندسة
توماس فايسنبرغر

| توماس فايسنبرغر>  معلومات شخصية   | توماس فايسنبرغر>  معلومات شخصية   | توماس فايسنبرغر>  معلومات شخصية   | توماس فايسنبرغر>  معلومات شخصية   | توماس فايسنبرغر>  معلومات شخصية   |  |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- |
الميلاد: 28 مايو 1971   (53 سنة)  
الطول: 1.73 م (5 قدم 8 بوصة)
مركز اللعب: مهاجم
الجنسية:  النمسا  
أخوة وأخوات: ماركوس فايسنبرغر  
|  مسيرة الشباب   |  مسيرة الشباب   |  مسيرة الشباب   |  مسيرة الشباب   |  مسيرة الشباب   |  |
| سنوات | فريق |  |  |  |  |
: FC Hard ‏
| المسيرة الاحترافية1  | المسيرة الاحترافية1  | المسيرة الاحترافية1  | المسيرة الاحترافية1  | المسيرة الاحترافية1  |  |
| سنوات | فريق | م. | (هـ.) |  |  |
| 0000–1991 | FC Hard ‏  |  |  |  |  |
| 1991–1992 | سبيتال  ‏ |  |  |  |  |
| 1992–1993 | نورنبرغ | 13 | (0) |  |  |
| 1993–1995 | لاسك لينتس | 59 | (8) |  |  |
| 1996–1997 | أدميرا فاكر مودلينغ |  |  |  |  |
| 1997–1999 | SC Austria Lustenau ‏ | 17 | (1) |  |  |
| 1999 | فيرست فيينا |  |  |  |  |
| 1999–2000 | نادي ليوبن ‏ |  |  |  |  |
| 2000–2001 | سبيتال  ‏ |  |  |  |  |
| 2001–2002 | SAK Klagenfurt ‏ |  |  |  |  |
| 2004 | WSG Radenthein |  |  |  |  |
| 2004–2006 | ASKÖ Fürnitz |  |  |  |  |
| 2006–2008 | SV Rothenthurn |  |  |  |  |
| المنتخب الوطني    | المنتخب الوطني    | المنتخب الوطني    | المنتخب الوطني    | المنتخب الوطني    |  |
| 1994 | النمسا | 1 | (0) |  |  |
| المواقع | المواقع | المواقع | المواقع | المواقع |  |
| مُعرِّف موقع football-teams | 22177   |  |  |  |  |
| 1 عدد مرات الظهور مع الأندية وعدد الأهداف تحسب للدوري المحلي فقط  2 عدد مرات الظهور مع المنتخب وعدد الأهداف  . | 1 عدد مرات الظهور مع الأندية وعدد الأهداف تحسب للدوري المحلي فقط  2 عدد مرات الظهور مع المنتخب وعدد الأهداف  . | 1 عدد مرات الظهور مع الأندية وعدد الأهداف تحسب للدوري المحلي فقط  2 عدد مرات الظهور مع المنتخب وعدد الأهداف  . | 1 عدد مرات الظهور مع الأندية وعدد الأهداف تحسب للدوري المحلي فقط  2 عدد مرات الظهور مع المنتخب وعدد الأهداف  . | 1 عدد مرات الظهور مع الأندية وعدد الأهداف تحسب للدوري المحلي فقط  2 عدد مرات الظهور مع المنتخب وعدد الأهداف  . |  |
توماس فايسنبرغر (بالألمانية: Thomas Weissenberger)‏ هو لاعب كرة قدم نمساوي في مركز الهجوم، ولد في 28 مايو 1971. شارك مع منتخب النمسا لكرة القدم. أما مع النوادي، فقد لعب مع أدميرا فاكر مودلينغ وفيرست فيينا ولاسك لينتس ونادي نورنبرغ.
مراجع

↑  "Thomas Weissenberger". worldfootball.net. مؤرشف من الأصل في 2021-11-27. اطلع عليه بتاريخ 2014-08-15.
↑  "Interesse an jüngstem "Wiesel"". Vorarlberg Online (بالألمانية). 25 May 1999. Archived from the original on 2022-04-26. Retrieved 2019-05-27.
وصلات خارجية

توماس فايسنبرغر على موقع قاعدة بيانات كرة القدم.إي يو (الإنجليزية)
توماس فايسنبرغر على موقع ناشيونال فوتبول تيمز (الإنجليزية)
توماس فايسنبرغر على موقع عالم كرة القدم.نت (الإنجليزية)
بوابة أعلام
بوابة النمسا
بوابة كرة القدم
نضد

نضد
| 0 | 1 |
| --- | --- |
صنف فرعي من:  أثاث 
المواد المستخدمة:  خشب زجاج لوح ليفي 
تعديل - تعديل مصدري - تعديل ويكي بيانات
نضد ذات مربى مائي  في تايلند.
النضد (الجمع: أَنْضَاد) بضم النون وهي منضدة أو طاولة طويلة تفصل ما بين البائع و المشتري وتوضع فوقها البضائع. وله اشكال عديدة ومنها: نضد المطبخ وهي منضدة نجدها في المطابخ أو في المطاعم تستخدم لتحضير الطعام ويغلب أن تُعزَّز بجارور وخزانة لحفظ أدوات تحضير الطعام.
نموذج كوراموتو

| نموذج كوراموتو | نموذج كوراموتو |
| --- | --- |
 :  
النوع: معادلة تفاضلية عادية  
الصيغة:  {\dot {\theta }}_{i}=\omega _{i}+{\frac {k}{N}}\sum _{j=1}^{N}\sin(\theta _{j}-\theta _{i})  
صاحبها: يوشيكي كوراموتو  
تعديل مصدري - تعديل  : تعديل مصدري - تعديل  
نموذج كوراموتو (بالإنجليزية: Kuramoto model)‏ (أو نموذج كوراموتو-دايدو)، نموذج رياضي تم إقتراحه من قبل عالم الفيزياء الياباني يوشيكي كوراموتو (蔵本 由紀؟، Kuramoto Yoshiki) لوصف ظاهرة التزامن  وأكثر تحديدًا وصف سلوك عدد كبير من المهتزات المتصلة فيما بينها، كان الغرض الأساسي من وضع هذا النموذج هو تفسير سلوك الأنظمة الكيميائية والإحيائية، لكن وجد أنه أكثر تعميمًا بكثير ويمتد إلى حقول أخرى مختلفة منها علم الأعصاب وديناميكية اللهب المتذبذب، كما وعبر العالم كوراموتو عن تفاجئه عندما أدرك أن أنظمة فيزيائية مثل مصفوفات وصلات جوزيفسن ينطبق عليها هذا النموذج أيضًا.
يسمح النموذج بتقديم إفتراضات عديدة لأنظمة متذبذبة منها وجود حالة إقتران ضعيف بين المذبذبات، وأن تكون المذبذبات متماثلة أو شبه متماثلة، وأن التفاعلات فيما بينها تتناسب جيبيًا مع إختلاف الطور بين كل ثنائي.
التعريف

في الصيغة الأكثر إنتشارًا من نموذج كوراموتو، يفترض أن كل واحد من المذبذبات يمتلك تردد طبيعي ( \omega _{i}) خاص به ويقترن مع المذبذبات الأخرى بشكل متساوي، والمفاجئ أن هذا النموذج الغير خطي كليًا يمكن حله لعدد غير محدود من المذبذبات (



N
→
∞


{\textstyle N\rightarrow \infty }

)؛ بدلًا من ذلك يمكن استعمال الأجزاء ذاتية الإرتباط للحصول على حلول الحالة المستقرة لمعامل الرتبة.
الصيغة الأكثر شعبية من معادلة النموذج لنظام يتكون من  N من المذبذبات الدائرية بأطوار ( \theta _{i}) وثابت إقتران ( K) تأخذ الشكل:
{\frac {d\theta _{i}}{dt}}=\omega _{i}+{\frac {K}{N}}\sum _{j=1}^{N}\sin(\theta _{j}-\theta _{i}),\qquad i=1\ldots N
يمكن إضافة تأثير الضجيج إلى النظام لتصبح المعادلة بالشكل التالي:
{\frac {d\theta _{i}}{dt}}=\omega _{i}+\zeta _{i}+{\dfrac {K}{N}}\sum _{j=1}^{N}\sin(\theta _{j}-\theta _{i})
حيث أن (  \zeta _{i}) تشير إلى التقلبات وهي دالة للزمن، على إفتراض أن الضجيج أبيض، عندها تكون:
\langle \zeta _{i}(t)\rangle =0
\langle \zeta _{i}(t)\zeta _{j}(t')\rangle =2D\delta _{ij}\delta (t-t')
هنا ( D) تمثل قوة الضجيج.
التحويل

التحويل الذي يتيح إيجاد حلول دقيقة لهذا النموذج (على الأقل عند  N\rightarrow \infty ) يجرى بالشكل التالي:
بدايةً من تعريف معاملات «الرتبة» ( r و \psi ) كما يلي:
re^{i\psi }={\frac {1}{N}}\sum _{j=1}^{N}e^{i\theta _{j}}
هنا ( r) تمثل تشاكه الطور لكافة المذبذبات و( \psi ) تشير إلى معدل الطور، بضرب هذه المعادلة بـ ( e^{-i\theta _{i}}) وأخذ الجزء التخيلي فقط بعين الإعتبار نحصل على:
{\frac {d\theta _{i}}{dt}}=\omega _{i}+Kr\sin(\psi -\theta _{i})
بالتالي معادلات المذبذبات لم تعد مقترنة بشكل واضح، بدلًا عنها تتحكم معلمات الرتبة بسلوك النظام، عادة يتم إجراء المزيد من التحويلات لإطار دوار يمتلك معدل طور يساوي صفر ( \psi =0) لكل المذبذبات، عندها تصبح المعادلة الحاكمة بالشكل:
{\frac {d\theta _{i}}{dt}}=\omega _{i}-Kr\sin(\theta _{i})
لعدد كبير من N

الآن لنفترض حالة من  N تذهب إلى المالانهاية، بأخذ توزيع الترددات الطبيعية بشكل دالة  g(\omega ) (معايرة إفتراضيًا)، ثم الإفتراض بأن كثافة المذبذبات عند الطور ( \theta ) والتي لها تردد طبيعي مقداره ( \omega ) عند الزمن ( t) هي  \rho (\theta ,\omega ,t)، إذن يجب أن يحقق هذا شرط المعايرة:
\int _{-\pi }^{\pi }\rho (\theta ,\omega ,t)\,d\theta =1.
عندها معادلة الإستمرارية لكثافة المذبذبات تكون:
{\frac {\partial \rho }{\partial t}}+{\frac {\partial }{\partial \theta }}[\rho v]=0
حيث أن ( v) هي سرعة إنجراف المذبذبات معطاة بأخذ غاية مالانهاية من  N بمعادلة النموذج الحاكمة، لتصبح معادلة الإستمرارية:
{\frac {\partial \rho }{\partial t}}+{\frac {\partial }{\partial \theta }}[\rho \omega +\rho Kr\sin(\psi -\theta )]=0
أخيرًا، يجب إعادة كتابة تعريف معاملات الرتبة لحد الإستمرارية (لقيمة لانهائية من  N):
يتم استبدال ( \theta _{i}) بدلالة معدل المجموعة لكل ( \omega ) ويتم استبدال المجموع بالتكامل لتصبح العلاقة:
re^{i\psi }=\int _{-\pi }^{\pi }e^{i\theta }\int _{-\infty }^{\infty }\rho (\theta ,\omega ,t)g(\omega )\,d\omega \,d\theta
الحلول

الحالة غير المتشاكهة التي تكون فيها جميع المذبذبات تنجرف بشكل عشوائي تتوافق مع الحل  \rho =1/(2\pi )، هنا تكون ( r=0) مما يعدي عدم وجود أي تشاكه بين المذبذبات جميعها حيث تتوزع بشكل غير منتظم على كل الأطوار المتوفرة وتكون بحالة ثابتة إحصائيًا (على الرغم من أن كل واحد من المذبذبات يستمر بتغيير طوره وفقًا للتردد الطبيعي  \omega ).
عندما يكون ثابت الإقتران ( K) قويًا بما فيه الكفاية من الممكن إيجاد حالة تزامن تامة، تتشارك فيها كل المذبذبات بتردد عام فيما بينهما، حتى وإن كانت أطوارها مختلفة.
أما الحل لحالة التزامن الجزئي يؤدي إلى ظهور وضع تكون فيه بعض المذبذبات فقط في حالة تزامن، والمذبذبات الأخرى تنجرف بغير تشاكه.
ورياضيًا يتم وصف الحالة للمذبذبات المتوافقة بالصيغة:
\rho =\delta \left(\theta -\psi -\arcsin \left({\frac {\omega }{Kr}}\right)\right)
وللمذبذبات المنجرفة:
\rho ={\frac {\rm {normalization\;constant}}{(\omega -Kr\sin(\theta -\psi ))}}
حيث يحدث الإنقطاع عند |\omega |<Kr.
ربطه مع الانظمة الهاملتونية

في الأنظمة الهاملتونية المحافظة يمكن ربط نموذج كوراموتو والدالة الهامتونية، بالصيغة التالية:
{\mathcal {H}}(q_{1},\ldots ,q_{N},p_{1},\ldots ,p_{N})=\sum _{i=1}^{N}{\frac {\omega _{i}}{2}}(q_{i}^{2}+p_{i}^{2})+{\frac {K}{4N}}\sum _{i,j=1}^{N}(q_{i}p_{j}-q_{j}p_{i})(q_{j}^{2}+p_{j}^{2}-q_{i}^{2}-p_{i}^{2})
بعد إجراء تحويلات قانونية لمتغيرات زاوية التأثير بشكل  I_{i}=\left(q_{i}^{2}+p_{i}^{2}\right)/2 وزوايا الطور  \phi _{i}=\mathrm {arctan} \left(q_{i}/p_{i}\right)، يمكن إحتواء ديناميكيات كوراموتو ضمن متعددات شعب لا متغيرة بثابت يكافئ  I_{i}\equiv I، ويكون الهاملتوني بعد التحويل:
{\mathcal {H'}}(I_{1},\ldots I_{N},\phi _{1}\ldots ,\phi _{N})=\sum _{i=1}^{N}\omega _{i}I_{i}-{\frac {K}{N}}\sum _{i=1}^{N}\sum _{j=1}^{N}{\sqrt {I_{j}I_{i}}}(I_{j}-I_{i})\sin(\phi _{j}-\phi _{i}),
لتصبح معادلة هاملتون للحركة بالشكل:
{\frac {dI_{i}}{dt}}=-{\frac {\partial {\mathcal {H}}'}{\partial \phi _{i}}}=-{\frac {2K}{N}}\sum _{k=1}^{N}{\sqrt {I_{k}I_{i}}}(I_{k}-I_{i})\cos(\phi _{k}-\phi _{i})
و
{\frac {d\phi _{i}}{dt}}={\frac {\partial {\mathcal {H}}'}{\partial I_{i}}}=\omega _{i}+{\frac {K}{N}}\sum _{k=1}^{N}\left[2{\sqrt {I_{i}I_{k}}}\sin(\phi _{k}-\phi _{i})\right.\left.+{\sqrt {I_{k}/I_{i}}}(I_{k}-I_{i})\sin(\phi _{k}-\phi _{i})\right]
يكون متعدد الشعب الذي يحقق الشرط ( {\displaystyle I_{j}=I}) لا متغير أيضًا لكون ( {\frac {dI_{i}}{dt}}=0) وديناميكيات الطور ( {\frac {d\phi _{i}}{dt}}) تتحول إلى نموذج كوراموتو بنفس ثابت الإقتران ( I=1/2).
طالع أيضًا

علم الصوت
فيزياء كلاسيكية
رقاص
حركة توافقية بسيطة
قانون هوك
رنين (فيزياء)
| ع ن مواضيع الفيزياء الكلاسكية والأمواج والترموديناميك | ع ن مواضيع الفيزياء الكلاسكية والأمواج والترموديناميك |
| --- | --- |
 فيزياء كلاسيكية علم السكون-علم الحركة-ديناميكا-الثقالة-قوانين نيوتن للحركة-العطالة-الكتلة-الجملة المرجعية أو نظام الاحداثيات المرجعي-العزم-الاندفاع-العمل-الطاقة-قصور ذاتي-تأثير كوريوليس-  موجة الموجة-التداخل-الانعراج-الأمواج المستقرة-طور موجة-التواتر أو التردد-الرنين-التخامد-الحركة الاهتزازية البسيطة-الهزاز التوافقي-تحويل فورييه- ديناميكا حرارية إنتروبيا-محتوى حراري-ميكانيكا إحصائية-ميكانيك ماكسويل-بولتزمان-دورة كارنو:  فيزياء كلاسيكية علم السكون-علم الحركة-ديناميكا-الثقالة-قوانين نيوتن للحركة-العطالة-الكتلة-الجملة المرجعية أو نظام الاحداثيات المرجعي-العزم-الاندفاع-العمل-الطاقة-قصور ذاتي-تأثير كوريوليس-  موجة الموجة-التداخل-الانعراج-الأمواج المستقرة-طور موجة-التواتر أو التردد-الرنين-التخامد-الحركة الاهتزازية البسيطة-الهزاز التوافقي-تحويل فورييه- ديناميكا حرارية إنتروبيا-محتوى حراري-ميكانيكا إحصائية-ميكانيك ماكسويل-بولتزمان-دورة كارنو
| ع ن فروع الفيزياء | ع ن فروع الفيزياء |
| --- | --- |
أقسام:  فيزياء نظرية فيزياء محوسبة  فيزياء تجريبية  فيزياء تطبيقية 
الفيزياء التقليدية:  الميكانيكا التقليدية نيوتنية  تحليلية  المتصل الموائع  السماوية  الديناميكا الحرارية الميكانيكا الإحصائية  ترموديناميك اللاتوازن  الكهرومغناطيسية التقليدية  البصريات الأشعة  الموجات  علم الصوت 
الفيزياء الحديثة:   ميكانيكا الكم  الميكانيكا النسبية الخاصة   العامة  فيزياء الجسيمات  الفيزياء النووية  نظرية الحقل الكمومي  فيزياء ذرية وجزيئية وبصرية الفيزياء الذرية  الفيزياء الجزيئية  البصريات الحديثة  فيزياء المواد المكثفة 
الفيزياء معالعلوم الأخرى:  الفيزياء الفلكية  علم الكون الفيزيائي  فيزياء الغلاف الجوي  الفيزياء الحيوية  الفيزياء الكيميائية  الفيزياء الهندسية  فيزياء الأرض  علم المواد  الفيزياء الرياضية  الفيزياء الطبية  علم المحيطات الفيزيائي  علم المعلومات الكمية 
انظر أيضا:  تاريخ الفيزياء  جائزة نوبل في الفيزياء  قائمة الفائزين  الجدول الزمني لاكتشافات الفيزياء الأساسية  تعليم الفيزياء  الاتحاد الدولي للفيزياء البحتة والتطبيقية  فلسفة الفيزياء 
 بوابة الفيزياء:  بوابة الفيزياء
بوابة رياضيات
بوابة الفيزياء
بوابة تحليل رياضي
نموذج كوراموتو في وصف حالات التزامن الكامل عند ثابت إقتران K=12، وتزامن جزئي عند ثابت K=6، وحالة عشوائية لمذبذبات ليس بينها أي تزامن عند ثابت K=1.
حنون (آيت المهدي)

| حنون> تقسيم إداري  | حنون> تقسيم إداري  |
| --- | --- |
البلد:  المغرب  
الجهة: الرباط سلا القنيطرة
الإقليم: الخميسات
الدائرة: الخميسات
الجماعة القروية: الصفاصيف
المشيخة: آيت المهدي
السكان : السكان 
التعداد السكاني: 421 نسمة (إحصاء 2004)
  • عدد الأسر: 69
معلومات أخرى : معلومات أخرى 
التوقيت: ت ع م±00:00 (توقيت قياسي)،  وت ع م+01:00 (توقيت صيفي)  
تعديل مصدري - تعديل  : تعديل مصدري - تعديل  
حنون هو دُوَّار يقع بجماعة الصفاصيف، إقليم الخميسات، جهة الرباط سلا القنيطرة في المملكة المغربية. ينتمي الدوّار لمشيخة آيت المهدي التي تضم 4 دواوير. يقدر عدد سكانه بـ 421 نسمة حسب الإحصاء الرسمي للسكان والسكنى لسنة 2004.
مراجع

1 2   http://www.worldtimezone.com/time-africa24.php. {{استشهاد ويب}}: |url= بحاجة لعنوان (مساعدة) والوسيط |title= غير موجود أو فارغ (من ويكي بيانات) (مساعدة)
↑  "الإحصاء العام للسكان والسكنى لسنة 2004 (المغرب)" (PDF). المندوبية السامية للتخطيط. مؤرشف من الأصل (PDF) في 2012-04-23.
توتوباكا

توتوباكا
| 0 | 1 |
| --- | --- |
البلد:   بيرو 
المكان:  إقليم تاكنا 
جزء من:  الجزء البيروفي من المنطقة البركانية الوسطى
تقع في منطقة تضاريس:  البيرو موقع توتوباكا
| 0 | 1 |
| --- | --- |
الإحداثيات:  geo:-17.026,-70.372
الارتفاع:  5815 م (19078 قدمًا)
| 0 | 1 |
| --- | --- |
القارة:  أمريكتان 
السلسلة الجبلية:  حزام بركاني الأنديز
النوع:  ستراتوفولكانو إس
الصخور:  داسيت 
آخر ثورة بركانية:  1802
المرصد:  Soutern Volcanological Observatory (en)  — observatoire volcanologique de l'INGEMMET (fr)  
ar
تعديل - تعديل مصدري - تعديل ويكي بيانات
توتوباكا هو بركان في منطقة تاكنا في بيرو. وهي جزء من الجزء البيروفي من المنطقة البركانية الوسطى، وهي واحدة من عدة أحزمة بركانية في جبال الأنديز. يتكون توتوباكا من ثلاثة براكين متداخلة تتكون من تدفقات الحمم البركانية وقباب الحمم البركانية المصنوعة من الأنديسايت والداسيت، والتي نمت فوق الصخور البركانية القديمة. يبلغ أعلى ارتفاع لها عادةً 5,815 متر (19,078 قدم) طويلًا وكان جليديًا في الماضي.
نشطت العديد من البراكين في بيرو في الآونة الأخيرة، بما في ذلك توتوباكا. سبب نشاطهم البركاني هو انغماس صفيحة نازكا تحت صفيحة أمريكا الجنوبية. انهار أحد هذه البراكين في الزمن التاريخي، ربما في عام 1802، مما تسبب في انهيار جليدي كبير من الحطام بحجم يزيد على الأرجح عن 0.6–0.8 كيلومتر مكعب (0.14–0.19 ميل3) وتدفق الحمم البركانية. كان الثوران المرتبط به من بين أكبر الثورات في بيرو التي توجد لها سجلات تاريخية. أصبح البركان نشطًا منذ حوالي 700000 عام، واستمر النشاط في الهولوسين، ولكن لم يكن واضحًا في البداية ما إذا كانت هناك ثورات بركانية تاريخية؛ وبدلاً من ذلك، نُسبت بعض الانفجارات إلى بركان يوكاماني الأقل تآكلًا. تخطط الحكومة البيروفية لمراقبة البركان من أجل النشاط المستقبلي. يتميز توتوباكا بمظاهر الطاقة الحرارية الأرضية مع الفومارول والينابيع الساخنة.
التقليد الشفهي

اعتبر الناس في كانداراف أن توتوباكا جبل "سيء"، بينما كان يوكاماني هو الجبل "الجيد"؛ قد يعكس هذا أن توتوباكا كان لديه ثورات بركانية حديثة. كرس الجغرافي البيروفي ماتيو باز سولدان قصيدة لتوتوباكا.
الجيولوجيا والجيومورفولوجيا

يبلغ طول توتوباكا 25–30 كيلومتر (16–19 ميل) شمال مدينة كانداراف في منطقة تاكنا في بيرو. تقع بحيرة سوشش شمال البركان، ويتدفق نهران في الجوار: نهر كالازاس، يتدفق شرقًا إلى شمال البركان، ثم جنوبًا بعد الجناح الشرقي لتوتوباكا، ونهر تاكالايا، الذي يتدفق جنوبًا على طول الجناح الغربي لتوتوباكا.  المناخ المحلي بارد، والتضاريس صخرية، مع القليل من الغطاء النباتي. خلال موسم الأمطار، يكون الجبل مغطى بالثلوج، وتعتبر المياه الذائبة من توتوباكا والجبال الإقليمية الأخرى مصدرًا مهمًا لمياه الأنهار في المنطقة. في المقابل، فإن البركان نفسه لا يتأثر إلى حد كبير بالنشاط البشري.
يتكون توتوباكا من مجمعين بركانيين: مجمع قديم شديد التآكل، وقمتان شماليتان تشكلتا مؤخرًا. من بين هؤلاء، تتكون القمة الشرقية ("توتوباكا الشرقية") من سبع قباب يُفترض أنها من الهولوسين قباب الحمم البركانية ويبلغ ارتفاعها 5,790 متر (19,000 قدم) بينما ("توتوباكا الغربية") تتكون من قباب الحمم البركانية وتدفقات الحمم البركانية و ثوران بلينيان من العصر الجليدي، ويصل ارتفاعها إلى 5,815 متر (19,078 قدم). يعطي البرنامج العالمي للبراكين ارتفاعات تبلغ 5,753 متر (18,875 قدم) للشرق و 5,801 متر (19,032 قدم) للقمة الغربية. القمة الغربية هي أعلى قمة في توتوباكا.
تقع القاعدة التي يرتفع منها توتوباكا على ارتفاعات تتراوح من 4,400 متر (14,400 قدم) إلى 4,600 متر (15,100 قدم) ويغطي البركان مساحة تبلغ حوالي 150–170 كيلومتر مربع (58–66 ميل2). يتكون المجمع الأقدم بشكل أساسي من تدفقات الحمم البركانية، والتي تآكلت خلال العصر الجليدي بسبب الأنهار الجليدية التي تشكلت حتى 100 متر (330 قدم) مورينات سميكة  ووديان جليدية على شكل حرف يو. تم العثور أيضًا على سيرك و ركام على القمة الغربية، وتمتد طبقات التيفرا غرب البركان. كان المجمع الأقدم، الذي يضم قباب الحمم البركانية على شكل تلال صغيرة في جزئه الجنوبي، مصدرًا للبرايت الذي يغطي الأجزاء الغربية والجنوبية من البركان. تم تحديد تدفقات الحمم البركانية بعد العصر الجليدي المنبثقة من فتحة تقع بين القمتين. أدت العمليات الجليدية مثل تحطم الصقيع إلى تغيير المنتجات البركانية الصغيرة.
الجيولوجيا والجيومورفولوجيا > تعبير

اندلع المجمع الأقدم وتوتوباكا الغربي أنديسايت وداسيت، في حين أن توتوباكا الشرقية أنتجت فقط الداسيت. كما يحدث تراكيانديسايت والتراكيت. الصخور البركانية التي اندلعت خلال الهولوسين تحدد مجموعة قلوية غنية بالبوتاسيوم. داسيتات من توتوباكا الشرقية تحتوي على أمفيبول، أباتيت، بيوتايت، كلينوبيروكسين، حديد - أكاسيد تيتانيوم، أورثوبيروكسين، بلاجيوجلاز، كوارتز، وسفين. نادرًا ما توجد شظايا صخرية مافيك مدمجة في صخور توتوباكا. عانت الصخور البركانية القاعدية من تغيرات في الحرارة المائية، مكونة الطين. تم تحديد رواسب الكبريت الأولية في توتوباكا وتظهر خريطة البركان عام 1996 منجم كبريت على جانبه الجنوبي الشرقي.
الجيولوجيا والجيومورفولوجيا > انهيار القطاع

تم تشكيل مدرج واسع بعرض1 كيلومتر (0.62 ميل) في شرق توتوباكا، مفتوح إلى الشمال الشرقي، بسبب انهيار كبير للبركان. تتعرض قباب الحمم البركانية من توتوباكا الأصغر، بالإضافة إلى الحمم شديدة التغير من المجمع القديم، مكشوفة داخل ندبة الانهيار، والتي هي رواسب طويلة من الانهيار الجليدي بطول 6–8-كيلومتر (3.7–5.0 ميل). توجد الرواسب في الغالب داخل الوديان الجليدية ويتم تداخلها بواسطة تدفق الحمم البركانية الذي يقسم الانهيار إلى وحدتين. يصل تدفق الحمم البركانية إلى كل من بحيرة سوش شمال البركان ونهر كالازا شرقها.
تتميز وحدتا الانهيار الجليدي بالحطام بمظهرهما. أحدهما يضم 100–200-متر (330–660 قدم) تلال طويلة تشبه الروافع، كما هو معتاد في الانهيارات الجليدية للحطام البركاني، والأخرى بها تلال تتراوح في الطول من 100 إلى 150 متر (330 إلى 490 قدم). تتراوح التلال من بضعة أمتار فقط إلى أكثر من 0.5 متر (1 قدم 8 بوصة) في الارتفاع، ومن 10 إلى 30 متر (33 إلى 98 قدم) في الارتفاع. وقد لوحظت مثل هذه التلال في رواسب الانهيار الأخرى مثل بركان شيفلوتش في روسيا، وتم تفسيرها من خلال عمليات الفرز التي تحدث داخل التدفقات الحبيبية. يبدو أن الاختلافات بين الوحدتين ترجع إلى أن الوحدة الأولى تشكلت من الجزء القاعدي من توتوباكا، بينما تشكلت الوحدة الثانية من قباب الحمم البركانية الحديثة للبركان الشرقي وشكلت تدفقًا حبيبيًا.
من المحتمل أن يكون الانهيار قد بدأ في النظام الحراري المائي للبركان وتطور ليؤثر على قبة الحمم البركانية النامية، بحجم إجمالي ربما يتجاوز 0.6–0.8 كيلومتر مكعب (0.14–0.19 ميل3). تبلغ المساحة الإجمالية التي غطاها الانهيار حوالي 12–13 كيلومتر مربع (4.6–5.0 ميل2). لم يكن هذا الانهيار الأول في تاريخ توتوباكا: حدثت انهيارات على الجانبين الجنوبي والشرقي من البركان قبل 6000 –  7500 سنة.
7500 سنة  وتسبب في نقل الحطام عبر الوديان الجليدية على الجانب الشرقي والجنوبي الشرقي من البركان. حدث انهيار البركان ،  وعلى الجانب الغربي من البركان  قبل 17000  –  25000 سنة مضت.  حدثت مثل هذه الانهيارات الكبيرة للبراكين في الزمن التاريخي في جبل بانداي عام 1888 وجبل سانت هيلينز عام 1980 ؛ يمكنهم إنتاج انهيارات ثلجية كبيرة من الحطام.
الجيولوجيا والجيومورفولوجيا > السياق الجيولوجي

قبالة سواحل بيرو، تنحدر صفيحة نازكا بمعدل 5–6 سنتيمتر سنويا (2.0–2.4 بوصة/سنة) أسفل صفيحة أمريكا الجنوبية،  تسبب في النشاط البركاني في ثلاثة من الأحزمة البركانية الأربعة في جبال الأنديز، بما في ذلك المنطقة البركانية المركزية حيث تقع توتوباكا.  تشمل البراكين البيروفية الأخرى سارة سارة، سوليمانا، كوروبونا، حقل أنداغوا البركاني، أمباتو  –  سابانكايا  –  هوالكا هوالكا، تشاشاني، إل ميستي، أوبيناس، هواينابوتينا، تيكساني، يوكاماني، بوروبوروني وكاسيري. خلال العصور التاريخية، حدثت ثورات بركانية كبيرة في بيرو في الميستي قبل 2000 عام وفي هواينبوتينا في عام 1600، والتي أودت بحياة 1500 شخص وعطلت مناخ الأرض.
يتكون الطابق السفلي من المنطقة من رواسب مطوية من حقبة الحياة الوسطى، وغطاء بركاني ورسوبي في العصر الحجري القديم يعلو صخور الدهر الوسيط. هناك العديد من الصفات والعيوب التكتونية التي كانت نشطة في التعليم العالي. أحد هذه الصلبان توتوباكا من الشمال إلى الجنوب، وآخرون يؤثرون على مواقع خصائص الطاقة الحرارية الأرضية. مجمع هوايليلاس إغنيمبريت يكمن وراء بعض المراكز البركانية، والتي تشمل المجموعة الأولى من البراكين المتآكلة التي كانت نشطة بين 8.4-5 و4-2 مليون سنة مضت، واندلاع تدفقات الحمم البركانية بشكل أساسي. أعقب ذلك مجموعة ثانية من البراكين التي كانت نشطة أيضًا بشكل رئيسي مع تدفقات الحمم البركانية، مثل كاسي ي و توتوباكا و يوكامان. شكلت المرحلة الثالثة قباب الحمم البركانية الداسيتية مثل بوروبوروني منذ حوالي 100000 عام. تم العثور على براكين طبقية قديمة أخرى في توتوباكا وتآكلت بشدة بسبب الأنهار الجليدية.