stanford-oval/wikipedia huggingface dataset:
(42570)

| (42570) 1996 YA2 | (42570) 1996 YA2 |
| --- | --- |
المكتشف: برنامج شميدت للكويكبات في بكين  
موقع الاكتشاف: محطة شينغلونغ  
تاريخ الاكتشاف: 20 ديسمبر 1996  
الأسماء البديلة: 1996 YA2  
فئة الكوكب الصغير: حزام الكويكبات  
الأوج: 2.957904280226157 وحدة فلكية  
الحضيض: 1.93203167277924 وحدة فلكية  
نصف المحور الرئيسي: 2.444967976502699 وحدة فلكية  
اختلاف مركز المدار: 0.2097926470420143   
فترة الدوران: 1396.394693350008 يوم  
الخاصة المتوسطة: 80.39505741577493 درجة  
ميل المدار: 9.740354613235633 درجة  
زاوية نقطة الاعتدال: 107.9749791781756 درجة  
زاوية الحضيض: 33.96575368680279 درجة  
تابع إلى: الشمس  
القدر المطلق(H): 14.17   
     (42571) 1996 YL3    :      (42571) 1996 YL3    
تعديل مصدري - تعديل  : تعديل مصدري - تعديل  
1996 واي أي 2 (ويعرف أيضًا باسم (42570) 1996 واي أي 2 وفق تسمية الكوكب الصغير) (بالإنجليزية: 1996 YA2)‏؛ هو كويكب ضمن حزام الكويكبات.
اكتُشف هذا الجُرم الفلكي بواسطة برنامج شميدت للكويكبات في بكين في 20 ديسمبر 1996، وترتيبه 42570 من حيث الاكتشاف.
الوصف

اكتُشف 425701996YA في 20 ديسمبر 1996 في محطة شينغلونغ، الواقع في جبال يان، مقاطعة خبي في الصين، بواسطة برنامج شميدت للكويكبات في بكين. وقد رصد المشروع 1,941 مشاهدة للكويكب إلى غاية 8 أكتوبر 2021 بتوقيت منطقة المحيط الهادئ، أي في مدة قدرها 9,018 يومًا (24.7 عام). تستغرق الفترة المدارية للكويكب 1,400 يومًا (3.8 عام).
الخصائص المدارية

يتميز مدار هذا الكويكب بنصف محور رئيسي يبلغ 2.45 وحدة فلكية، وحضيض قدره 1.93 وحدة فلكية، وانحراف قدره 0.211 وزاوية ميلان 9.75 درجة بالنسبة لمسار الشمس. بسبب هذه الخصائص، أي نصف المحور الرئيسي بين 2 و3.2 وحدة فلكية وحضيض أكبر من 1,666 وحدة فلكية، يُصنف هذا الجُرم الفلكي وفقًا لقاعدة بيانات مختبر الدفع النفاث لأجرام النظام الشمسي الصغيرة كائنًا من حزام الكويكبات الرئيسي.
وصلات خارجية

(42570) 1996 YA2 في قاعدة بيانات مختبر الدفع النفاث لأجرام النظام الشمسي الصغيرة
الاكتشاف · مخطط المدار ·  العناصر المدارية · المعلمات المادية
(42570) 1996 YA2 على موقع ويكي سكاي: DSS2, SDSS, GALEX, IRAS, Hydrogen α, X-Ray, Astrophoto, Sky Map, Articles and images
| ع ن 42001–43000 | ع ن 42001–43000 |
| --- | --- |
الترقيم 42001–42100:  (42013) 2000 YL61  (42021) 2000 YJ80  (42023) 2000 YW81  الكويكب 42036  (42043) 2000 YB102  (42053) 2000 YO110  (42055) 2000 YB112  42073 Noreen  (42091) 2001 AV16 
الترقيم 42101–42200:  42113 Jura  الكويكب 42114  الكويكب 42146  (42158) 2001 BT70  الكويكب 42168  (42169) 2001 CV13  (42173) 2001 CQ18  الكويكب 42176  الكويكب 42179  الكويكب 42182  الكويكب 42187  42191 Thurmann  الكويكب 42200 
الترقيم 42201–42300:  الكويكب 42201  (42208) 2001 DQ47  (42209) 2001 DF48  (42216) 2001 DX52  الكويكب 42230  الكويكب 42277  42295 Teresateng 
الترقيم 42301–42400:  423012001 UR  (42344) 2002 AT90  42354 Kindleberger  42355 Typhon  42365 Caligiuri  الكويكب 42367  (42372) 2002 CD146  42377 KLENOT 
الترقيم 42401–42500:  أندرايمون 42403  (42426) 4634 T-2  (42431) 1051 T-3  (42441) 2492 T-3  (42455) 4293 T-3  (42474) 1981 EJ27  (42477) 1981 QB3  42478 Inozemtseva  42479 Tolik  42482 Fischer-Dieskau  (42483) 1990 VM1  42487 Ångström  (42488) 1991 RN17  (42489) 1991 RL18  (42490) 1991 SU  (42491) 1991 TF  42492 Brüggenthies  (42493) 1991 TG14  (42499) 1992 PE3  (42500) 1992 RV6 
الترقيم 42501–42600:  (42502) 1993 CS1  (42505) 1993 FC20  (42513) 1993 SH15  42516 Oistrach  42523 Ragazzileonardo  (42527) 1994 TO2  42531 McKenna  (42532) 1995 OR  (42541) 1996 AQ  (42545) 1996 FR2  الكويكب 42554  الكويكب 42555  (42560) 1996 VL30  (42561) 1996 XK6  (42567) 1996 XF33  (42570) 1996 YA2  (42571) 1996 YL3  (42581) 1997 CB29 
الترقيم 42601–42700:  (42606) 1998 DD  42614 Ubaldina  42697 Lucapaolini 
الترقيم 42701–42800:  (42702) 1998 ME19  (42712) 1998 QX28  (42742) 1998 RT66  42747 Fuser  42748 Andrisani  (42756) 1998 SA63  42775 Bianchini  42776 Casablanca 
الترقيم 42801–42900:  (42817) 1999 NB4  (42847) 1999 RC43  42849 Podjavorinská  (42893) 1999 RQ180 
الترقيم 42901–43000:  (42901) 1999 RN196  (42918) 1999 SK4  42924 Betlem  42929 Francini  (42930) 1999 TM11  (42933) 1999 TR19  (42957) 1999 TK122  42981 Jenniskens  42998 Malinafrank 
بوابة كواكب صغيرة ومذنبات
بوابة علم الفلك
(19984)

| (19984) 1990 EP2 | (19984) 1990 EP2 |
| --- | --- |
المكتشف: إيريك والتر إلست  
موقع الاكتشاف: مرصد لاسيلا  
تاريخ الاكتشاف: 2 مارس 1990  
الأسماء البديلة: 1990 EP2، و1992 WK10، و1998 KC47  
فئة الكوكب الصغير: حزام الكويكبات  
الأوج: 2.669 وحدة فلكية، و2.670091308973116 وحدة فلكية  
الحضيض: 2.1674984 وحدة فلكية، و2.164413689824963 وحدة فلكية  
نصف المحور الرئيسي: 2.4183384 وحدة فلكية، و2.417252499399039 وحدة فلكية  
اختلاف مركز المدار: 0.10  0.1037241  0.1045975998109159   
فترة الدوران: 3.76 سنة، و1372.71839613408 يوم  
الخاصة المتوسطة: 262.32499 درجة، و320.3514837936359 درجة  
ميل المدار: 5.48239 درجة، و5.486117014876262 درجة  
زاوية نقطة الاعتدال: 241.42240 درجة 241.2122554993732 درجة  
زاوية الحضيض: 298.12393 درجة، و299.5515127946921 درجة  
تابع إلى: الشمس  
القدر المطلق(H): 14.5 ، و14.6 ، و14.69   
  (19983) 1990 DW    (19985) 1990 GD    :   (19983) 1990 DW    (19985) 1990 GD    
تعديل مصدري - تعديل  : تعديل مصدري - تعديل  
1990 إي بي 2 (ويعرف أيضًا باسم (19984) 1990 إي بي 2 وفق تسمية الكوكب الصغير) (بالإنجليزية: 1990 EP2)‏؛ هو كويكب ضمن حزام الكويكبات.
اكتُشف هذا الجُرم الفلكي بواسطة إيريك والتر إلست في 2 مارس 1990، وترتيبه 19984 من حيث الاكتشاف.
الوصف

اكتُشف 199841990EP في 2 مارس 1990 في مرصد لاسيلا، الواقع في صحراء أتاكاما، إقليم كوكيمبو في تشيلي، بواسطة عالم الفلك البلجيكي إيريك والتر إلست. وقد رصد المشروع 1,763 مشاهدة للكويكب إلى غاية 5 فبراير 2022 بتوقيت منطقة المحيط الهادئ، أي في مدة قدرها 11,589 يومًا (31.8 عام). تستغرق الفترة المدارية للكويكب 1,370 يومًا (3.8 عام).
الخصائص المدارية

يتميز مدار هذا الكويكب بنصف محور رئيسي يبلغ 2.42 وحدة فلكية، وحضيض قدره 2.17 وحدة فلكية، وانحراف قدره 0.104 وزاوية ميلان 5.48 درجة بالنسبة لمسار الشمس. بسبب هذه الخصائص، أي نصف المحور الرئيسي بين 2 و3.2 وحدة فلكية وحضيض أكبر من 1,666 وحدة فلكية، يُصنف هذا الجُرم الفلكي وفقًا لقاعدة بيانات مختبر الدفع النفاث لأجرام النظام الشمسي الصغيرة كائنًا من حزام الكويكبات الرئيسي.
الخصائص الفيزيائية

يُقدر القدر المطلق (H) لـ199841990EP بـ14.59 ووضاءته بـ0.372، مما يمكِّن تقدير قطره بـ 2.874كم. استُخلصت هذه النتائج بفضل ملاحظات مستكشف الأشعة تحت الحمراء عريض المجال (WISE)، وهو مرصد فضائي أمريكي وُضع في المدار في عام 2009 ويراقب السماء بأكملها بالأشعة تحت الحمراء، في عام 2011، نُشرت النتائج الأولى المتعلقة بالكويكبات من الحزام الرئيسي.
فابيو ليفونديس

| فابيو ليفونديس> معلومات شخصية   | فابيو ليفونديس> معلومات شخصية   | فابيو ليفونديس> معلومات شخصية   | فابيو ليفونديس> معلومات شخصية   | فابيو ليفونديس> معلومات شخصية   |  |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- |
الميلاد: 25 أغسطس 1972 (العمر 52 سنة)   ريو دي جانيرو  
مواطنة:  البرازيل 
مركز اللعب: لاعب وسط  
|  معلومات النادي   |  معلومات النادي   |  معلومات النادي   |  معلومات النادي   |  معلومات النادي   |  |
النادي الحالي: مادورا يونايتد  ‏ (مدرب)
| الفرق التي دربها   | الفرق التي دربها   | الفرق التي دربها   | الفرق التي دربها   | الفرق التي دربها   |  |
سنوات: فريق
1995 : بانغو أتلتيكو (Physical Coach)
1996–1998: فلومينينسي (مدرب)
1999–2000: بانغو أتلتيكو (Physical Coach)
2001–2002: أولاريا أتلتيكو (Physical Coach)
2004: Associação Atlética Portuguesa (RJ) ‏ (Physical Coach)
2004: أميريكانو (Physical Coach)
2005: بانغو أتلتيكو (Physical Coach)
2006: نادي ماكاي (Physical Coach)
2006–2007: نادي مادوريرا (Physical Coach)
2007–2008: مسيمير (Physical Coach)
2008–2010: الرائد (مساعد مدرب)
2011–2012: جونبك هيونداي موتورز (Physical Coach, Assistant Coach)
2013: جونبك هيونداي موتورز (Head Coach - Caretaker)
2013: جونبك هيونداي موتورز (مساعد مدرب)
2014–2017: جونبك هيونداي موتورز (مساعد مدرب)
2018–2019: شاندونغ لونينغ (مساعد مدرب)
2020: بوتافوغو ريغاتاس (مساعد مدرب)
2021–: مادورا يونايتد ‏
فابيو ليفونديس هو مدرب كرة قدم برازيلي. يعمل حاليًا كمساعد مدرب ومدرب لياقة بدنية في جونبك هيونداي موتورز في دوري كوريا الجنوبية لكرة القدم.
(18869)

| (18869) 1999 TU222 | (18869) 1999 TU222 |
| --- | --- |
المكتشف: بحث لنكولن عن الكويكبات القريبة من الأرض  
تاريخ الاكتشاف: 2 أكتوبر 1999  
الأسماء البديلة: 1953 CU، و1997 GL40، و1999 TU222  
فئة الكوكب الصغير: حزام الكويكبات  
الأوج: 3.529 وحدة فلكية، و3.526776605645762 وحدة فلكية  
الحضيض: 2.1881498 وحدة فلكية، و2.208063530252354 وحدة فلكية  
نصف المحور الرئيسي: 2.8584551 وحدة فلكية، و2.867420067949058 وحدة فلكية  
اختلاف مركز المدار: 0.23  0.2344992  0.2299476609886161   
فترة الدوران: 4.83 سنة، و1773.517211055469 يوم  
الخاصة المتوسطة: 209.78833 درجة، و216.2599243205992 درجة  
ميل المدار: 16.36738 درجة، و16.37396454792913 درجة  
زاوية نقطة الاعتدال: 52.36113 درجة 52.2748896592293 درجة  
زاوية الحضيض: 141.82996 درجة، و142.2212693072815 درجة  
تابع إلى: الشمس  
القدر المطلق(H): 13.2 ، و13.36   
تعديل مصدري - تعديل  : تعديل مصدري - تعديل  
1999 تي يو 222 (ويعرف أيضًا باسم (18869) 1999 تي يو 222 وفق تسمية الكوكب الصغير) (بالإنجليزية: 1999 TU222)‏؛ هو كويكب ضمن حزام الكويكبات.
اكتُشف هذا الجُرم الفلكي بواسطة بحث لنكولن عن الكويكبات القريبة من الأرض في 2 أكتوبر 1999، وترتيبه 18869 من حيث الاكتشاف.
الوصف

اكتُشف 188691999TU في 2 أكتوبر 1999 في مرصد ماغدالينا ريدج، الواقع في مقاطعة سوكورو، نيومكسيكو في الولايات المتحدة، بواسطة مشروع بحث لنكولن عن الكويكبات القريبة من الأرض (بالإنجليزية: Lincoln Near-Earth Asteroid Research)‏ LINEAR. وقد رصد المشروع 2,453 مشاهدة للكويكب إلى غاية 8 أكتوبر 2021 بتوقيت منطقة المحيط الهادئ، أي في مدة قدرها 8,903 يومًا (24.4 عام). تستغرق الفترة المدارية للكويكب 1,760 يومًا (4.8 عام).
الخصائص المدارية

يتميز مدار هذا الكويكب بنصف محور رئيسي يبلغ 2.86 وحدة فلكية، وحضيض قدره 2.19 وحدة فلكية، وانحراف قدره 0.234 وزاوية ميلان 16.4 درجة بالنسبة لمسار الشمس. بسبب هذه الخصائص، أي نصف المحور الرئيسي بين 2 و3.2 وحدة فلكية وحضيض أكبر من 1,666 وحدة فلكية، يُصنف هذا الجُرم الفلكي وفقًا لقاعدة بيانات مختبر الدفع النفاث لأجرام النظام الشمسي الصغيرة كائنًا من حزام الكويكبات الرئيسي.
الخصائص الفيزيائية

يُقدر القدر المطلق (H) لـ188691999TU بـ13.30 ووضاءته بـ0.235، مما يمكِّن تقدير قطره بـ 7.203كم. استُخلصت هذه النتائج بفضل ملاحظات مستكشف الأشعة تحت الحمراء عريض المجال (WISE)، وهو مرصد فضائي أمريكي وُضع في المدار في عام 2009 ويراقب السماء بأكملها بالأشعة تحت الحمراء، في عام 2011، نُشرت النتائج الأولى المتعلقة بالكويكبات من الحزام الرئيسي.
(73103)

| (73103) 2002 GZ24 | (73103) 2002 GZ24 |
| --- | --- |
المكتشف: سبايس واتش  
موقع الاكتشاف: مرصد قمة كت الوطني  
تاريخ الاكتشاف: 13 أبريل 2002  
الأسماء البديلة: 2002 GZ24  
فئة الكوكب الصغير: حزام الكويكبات  
الأوج: 2.237774935416871 وحدة فلكية  
الحضيض: 2.09664035620002 وحدة فلكية  
نصف المحور الرئيسي: 2.167207645808446 وحدة فلكية  
اختلاف مركز المدار: 0.03256138826609822   
فترة الدوران: 1165.330767923522 يوم  
الخاصة المتوسطة: 219.0193534963503 درجة  
ميل المدار: 2.035144010454034 درجة  
زاوية نقطة الاعتدال: 51.46150391847802 درجة  
زاوية الحضيض: 262.7718020922829 درجة  
تابع إلى: الشمس  
القدر المطلق(H): 17.2   
  (73102) 2002 GC24    (73104) 2002 GO25    :   (73102) 2002 GC24    (73104) 2002 GO25    
تعديل مصدري - تعديل  : تعديل مصدري - تعديل  
2002 جي زد 24 (ويعرف أيضًا باسم (73103) 2002 جي زد 24 وفق تسمية الكوكب الصغير) (بالإنجليزية: 2002 GZ24)‏؛ هو كويكب ضمن حزام الكويكبات.
اكتُشف هذا الجُرم الفلكي بواسطة سبيس واتش في 13 أبريل 2002، وترتيبه 73103 من حيث الاكتشاف.
الوصف

اكتُشف 731032002GZ في 13 أبريل 2002 في مرصد قمة كت الوطني، الواقع في صحراء سونورا، أريزونا في الولايات المتحدة، بواسطة مشروع سبايس واتش (مشاهد السماء) التابع لجامعة أريزونا. وقد رصد المشروع 506 مشاهدة للكويكب إلى غاية 8 يوليو 2021 بتوقيت منطقة المحيط الهادئ، أي في مدة قدرها 10,663 يومًا (29.2 عام). تستغرق الفترة المدارية للكويكب 1,170 يومًا (3.2 عام).
الخصائص المدارية

يتميز مدار هذا الكويكب بنصف محور رئيسي يبلغ 2.17 وحدة فلكية، وحضيض قدره 2.1 وحدة فلكية، وانحراف قدره 0.032 وزاوية ميلان 2.04 درجة بالنسبة لمسار الشمس. بسبب هذه الخصائص، أي نصف المحور الرئيسي بين 2 و3.2 وحدة فلكية وحضيض أكبر من 1,666 وحدة فلكية، يُصنف هذا الجُرم الفلكي وفقًا لقاعدة بيانات مختبر الدفع النفاث لأجرام النظام الشمسي الصغيرة كائنًا من حزام الكويكبات الرئيسي.
قوة نووية ضعيفة

القوة النووية الضعيفة أو القوة الضعيفة أو التآثر الضعيف هي واحدةٌ من القوى الأساسية الأربعة الموجودة في الطبيعة حسب فيزياء الجسيمات، إلى جانب ثلاث قوى أخرى هي التآثر القوي، والتآثر الكهرومغناطيسي، والجاذبية. تُعد القوة النووية الضعيفة القوّة المسؤولة عن الاضمحلال الإشعاعي والانشطار النووي للجسيمات دون الذرية، وتُسمّى نظرية القوة النووية الضعيفة في بعض الأحيان باسم الديناميكا النكهية الكمية قياساً على مُصطلحي ديناميكا لونية كمية وكهروديناميكا كمية، لكنّ هذا المُصطلح نادر الاستخدام عملياً.
تنتج القوة النووية الضعيفة عن انبعاثات أو امتصاصات بوزونات دبليو وزد طبقاً للنموذج القياسي لفيزياء الجسيمات، وتتآثر جميع الفرميونات المعروفة تآثراً ضعيفاً. والفرميونات هي جُسيمات تملك خاصية اللف المغزلي بعدد كم مغزلي قيمته نصف عدد صحيح. يُمكن أن يكون الفرميون جُسيماً أولياً مثل الإلكترون، ويُمكن أن يكون جُسيماً مُركباً مثل البروتون. وبما أنّ كتلة بوزونات دبليو وزد أكبر بكثير من كتلة البروتونات والنيوترونات، فإنّ هذا يخلق مدى قصيراً للقوة النووية الضعيفة. وتعود سبب تسمية هذا التآثر بالضعيف إلى أنّ شدة مجاله على مدى مسافة مُعينة تكون أقل حجماً من تلك التي يصنعها التآثر القوي والتآثر الكهرومغناطيسي.
انقسمت قوة التآثر الكهروضعيف إلى قوتي التآثر الكهرومغناطيسي والقوة النووية الضعيفة خلال حقبة الكوارك. يظهر أثر القوة النووية الضعيفة في الطبيعة في ظاهرة الاضمحلال التي تُصيب مُعظم الفرميونات مع مرور الوقت، ومن الأمثلة المُهمة على ذلك اضمحلال بيتا، وكذلك إنتاج الديوتريوم ومن ثمّ الهيليوم من ذرة الهيدروجين ممّا يؤدي إلى حدوث الاندماجات النووية في الشمس. يُمكنّنا هذا الاضمحلال من التأريخ بالكربون المشع، حيث أنّ النظير كربون-14 يضمحلّ بوساطة القوة النووية الضعيفة إلى النظير نيتروجين-14.
توجد الكواركات - التي تُشكّل الجُسيمات المُركبة مثل البروتونات والنيوترونات - على شكل ست «نكهات»: علوي، وسفلي، وغريب، وساحر، وقمّي، وقعري، وتُعطي هذه الجسيمات خواصها المُميّزة. تتفرد القوة النووية الضعيفة من حيث أنها تسمح للكواركات في تغيير نكهاتها من نكهة إلى أخرى، فمثلاً يتحول كوارك سفلي إلى آخر علوي أثناء اضمحلال بيتا ليُصبح بذلك النيوترون بروتوناً. وبالإضافة إلى ذلك فإنّ القوة النووية الضعيفة هي القوة الوحيدة بين القوى الأساسية التي تخرق التكافؤ وكذلك الوحيدة التي تستطيع خرق تناظر الشحنة السوية.
التاريخ

اقترح الفيزيائي الإيطالي الأمريكي إنريكو فيرمي عام 1933 النظرية الأولى عن القوة النووية الضعيفة، والمعروفة باسم تآثر فيرمي. حيث أشار فيرمي في نظريته إلى أنّه يُمكن تفسير اضمحلال بيتا على أنّه تفاعل أربع فرميونات مع بعضها البعض مُتضمناً قوة تماس لا نطاق لها.
لكنّ الوصف الأفضل لهذه القوة هو أنها قوة عدم التماس ذات نطاق محدود، وإن كان قصيراً جداً. وحّد شيلدون جلاشو، ومحمد عبد السلام، وستيفن واينبرج عام 1968 القوتين الكهرومغناطيسية والضعيفة وبيّنوا أن هاتين القوتين هما جانبين من قوة واحدة، وهي التي تُسمّى الآن القوة الكهروضعيفة. ولم يؤكد وجود بوزونات دبليو وزد قطعاً حتى عام 1983.
الخصائص

للقوة النووية الضعيفة خصائصٌ تُميّزها عن القوى الأساسية الأخرى، وهي:
أنها القوة الوحيدة القادرة على تغيير نكهة الكواركات.
أنها القوة الوحيدة التي تخرق التكافؤ وتستطيع خرق تناظر الشحنة السوية.
تُحمل هذه القوة بوساطة جُسيمات ناقلة تُعرف باسم بوزون مقياس، وتختلف عن بقيّة القوى من حيث أنّ الجسيمات الناقلة لها تكون ذات كتل هائلة، على العكس من بقية الجسيمات الناقلة التي تكون بلا كتلة، ويُمكن تفسير هذه الميّزة في النموذج القياسي بوساطة آلية هيغز.
تمتاز هذه الجسيمات الناقلة بقصر أجلها بسبب كتلتها الكبيرة التي تُعادل حوالي 90 غيغا إلكترون فولت/س2، حيث س تمثل سرعة الضوء، حيث أنّ مدى حياة هذه الجسيمات - التي تُعرف باسم بوزونات دبليو وزد - أقل من 1 × 10- 24 ثانية فقط. للقوة النووية الضعيفة ثابت ربط (وهو مؤشر على قوة التآثر) يتراوح مقداره بين 10- 7 و10- 6، بينما يبلغ ثابت ربط التآثر القوي حوالي 1، أما للقوة الكهرومغناطيسية فيبلغ حوالي 10- 2، وبالتالي فإنّ القوة النووية الضعيفة ضعيفة من حيث القوة. كما أنّ مدى القوة النووية الضعيفة قصيرٌ جداً (حوالي 10- 17 إلى 10- 16 متر)، فعندما تكون المسافة حوالي 10- 18 متر تكون قوة القوة النووية الضعيفة مُماثلةً للقوة الكهرومغناطيسية، ولكن على مسافة حوالي 3 × 10- 17 متر تكون قوة القوة النووية الضعيفة أضعف بعشرة آلاف مرة من نظيرتها الكهرومغناطيسية.
تؤثر القوة النووية الضعيفة على جميع الفرميونات في النموذج القياسي، فضلاً عن تأثيرها على بوزون هيغز، حيث أنّ النيوترينوات تتآثر بوساطة الجاذبية والقوة النووية الضعيفة فقط، وهي التي كانت السبب الأساسي في تسمية القوة النووية الضعيفة بهذا الاسم. لا علاقة للقوة النووية الضعيفة بطاقة الارتباط، بَيْد أنّ الجاذبية تُشكّل مصدراً لهذه الطاقة على المستوى الفلكي، والقوة الكهرومغناطيسية على المستوى الذري، والتآثر القوي على المستوى النووي.
أهمُّ ما يُميّز القوة النووية الضعيفة هو خاصيّتها الأولى المُتمثلة في تغيير نكهات الكواركات. فالنيوترون على سبيل المثال أثقلُ من البروتون، لكنّه لا يستطيع أن يتحول إلى بروتون إلا بتغيير نكهة (نوع) أحد كواركيْه السفليين ليصبح كواركاً علوياً وبذلك يصير بروتوناً، ولا يُمكن أن تتم هذه العملية بوساطة التآثر القوي ولا بوساطة القوة الكهرومغناطيسية، بل تتم بوساطة الاضمحلال الضعيف الذي يتسبب في عدم استقرار جميع الميزونات. ولولا وجود القوة النووية الضعيفة ما استطاعت الكواركات تغيير نكهاتها، وبالتالي كانت خصائص الكواركات ستُحفظ دون تغيير في جميع التفاعلات. فأثناء عملية اضمحلال بيتا يتحول كوارك سفلي في النيوترون إلى كوارك علوي من خلال إطلاق جسيم افتراضي يُدعى بوزون (W-)، الذي يتحول بعد ذلك إلى إلكترون ونقيض نيوترينو إلكتروني.
الاضمحلال الضعيف أقلُّ حصولاً في الطبيعة من القوي أو الكهرومغناطيسي بسبب ضخامة كتلة البوزون، وبالتالي فإنّه أقل سرعة أيضاً. فالبيون المُتعادل على سبيل المثال يضمحلّ كهرومغناطيسياً، لذا فإنّ دورة حياته تُقارب 10- 16 ثانية فقط، بينما يعيش البيون المشحون (الذي يضمحلّ بوساطة القوة النووية الضعيفة) قُرابة 10- 8 ثانية، أي أطول بمائة مليون مرة من نظيره المُتعادل. وكذلك يعيش النيوترون الحر (الذي يضمحلّ أيضاً بوساطة القوة النووية الضعيفة) حوالي 15 دقيقة.
الخصائص > اللف النظائري الضعيف

| الجيل الأول> الفرميون | الجيل الأول> الرمز | الجيل الأول> اللف النظائري   الضعيف | الجيل الثاني> الفرميون | الجيل الثاني> الرمز | الجيل الثاني> اللف النظائري   الضعيف | الجيل الثالث> الفرميون | الجيل الثالث> الرمز | الجيل الثالث> اللف النظائري   الضعيف |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- |
| إلكترون |  e^{-}\, |  -1/2\, | ميوون |  \mu ^{-}\, |  -1/2\, | تاوون |  \tau ^{-}\, |  -1/2\, |
| إلكترون نيوترينو |  \nu _{e}\, |  +1/2\, | ميوون نيترينو |  \nu _{\mu }\, |  +1/2\, | تاو نيترينو |  \nu _{\tau }\, |  +1/2\, |
| كوارك علوي |  u\, |  +1/2\, | كوارك ساحر |  c\, |  +1/2\, | كوارك قمي |  t\, |  +1/2\, |
| كوارك سفلي |  d\, |  -1/2\, | كوارك غريب |  s\, |  -1/2\, | كوارك قعري |  b\, |  -1/2\, |
قيمة اللف النظائري الضعيف لجميع الجسيمات المضادة العسراء يساوي صفر.  الجسيمات المضادة اليمنى تملك قيمة اللف النظائري الضعيف المُعاكسة.: قيمة اللف النظائري الضعيف لجميع الجسيمات المضادة العسراء يساوي صفر.  الجسيمات المضادة اليمنى تملك قيمة اللف النظائري الضعيف المُعاكسة.
لدى جميع الجُسيمات خاصيةٌ تُدعى اللف النظائري الضعيف (T3)، وهي عدد كمي يتحكم في كيفية تآثر الجُسيم تآثراً ضعيفاً، أي أنّه بمثابة الشحنة الكهربائية في التآثر الكهرومغناطيسي أو الشحنة اللونية في التآثر القوي. تكون قيمة اللف النظائري الضعيف في جميع الفرميونات +1⁄2، كما هو الحال في الكوارك العلوي، أو -1⁄2 كما هو الحال في الكوارك السفلي على سبيل المثال. ولا يُمكن أن يضمحلّ كوارك إلى كوارك آخر له نفس قيمة اللف النظائري الضعيف بوساطة القوة النووية الضعيفة، بل يُشترط اختلاف الإشارة بين القيمتين حتى يحصل الاضمحلال.
اللف النظائري الضعيف محفوظٌ في التفاعلات كافّة، حيث يكون مجموع قيم اللف النظائري للجسيمات الداخلة في التفاعل مُساوٍ لمجموع قيم اللف النظائري للجسيمات الخارجة من التفاعل. فمثلاً يضمحلّ البيون الأعسر - عدد اللف النظائري له 1 - إلى ميوون نيترينو (+1⁄2) وميوون (+1⁄2).
أنواع التآثر

هناك نوعان من القوة النووية الضعيفة: النوع الأول يُدعى تآثر التيار المشحون، وذلك لأنه يحدث بوساطة جسيمات تحمل شحنة كهربائية (بوزونات دبليو الموجبة أو السالبة)، وهو المسؤول عن ظاهرة اضمحلال بيتا. أمّا النوع الثاني فيُدعى تآثر التيار المحايد، وذلك لأنه يحدث بوساطة جسيمات مُتعادلة كهربائياً (بوزونات زد).
أنواع التآثر > تآثر التيار المشحون

من الأمثلة على تآثر التيار المشحون هو ما يحدث عندما يحصل ليبتون مشحون (مثل الإلكترون أو الميون ذويْ الشحنة -1) على بوزون دبليو ذي الشحنة +1 ليصير بذلك نيوترينو (شحنته صفر) مُناظراً لليبتون، حيث أنّ نوع النيوترينو (إلكترون أو ميون أو تاو) يكون نفس نوع الليبتون الذي تآثر. مثل:
ومن الأمثلة على ذلك أيضاً إمكانية تُحوّل كوارك سفلي (ذي الشحنة −1⁄3) إلى كوارك علوي (ذي الشحنة +2⁄3) عن طريق التخلص من بوزون دبليو سالب الشحنة أو الحصول على بوزون دبليو موجب الشحنة. كما يُمكن أن يتخلص كوارك علوي من بوزون دبليو موجب الشحنة أو أن يحصل على بوزون دبليو سالب الشحنة ليصير كواركاً سفلياً:
وبما أنّ بوزونات دبليو غير مُستقرة فإنّ دورة حياتها تكون قصيرةً جداً وتضمحلّ سريعاً، مثل:
ويُمكن أن تضمحلّ بوزونات دبليو إلى جُسيمات أخرى، لكن باحتمالات مُتفاوتة.
يتمثّل تآثر التيار المشحون أيضاً فيما يُعرف باضمحلال بيتا للنيوترون، حيث يتخلص كوارك سفلي داخل النيوترون من بوزون دبليو سالب ليصير كواركاً علوياً، وليصير النيوترون بذلك بروتوناً. وبسبب الطاقة المُشاركة في العملية (أي فرق الكتلة بين الكوارك السفلي والعلوي) فإنّ بوزون دبليو السالب لا يُمكن أن يتحول سوى إلى إلكترون ونقيض نيوترينو إلكتروني. يُمكن تمثيل هذه العملية هكذا:
أنواع التآثر > تآثر التيار المحايد

يتخلص الكوارك أو الليبتون من بوزون زد عديم الشحنة أو يحصلان عليه في تآثر التيار المحايد، مثل:
ويضمحلّ بوزون زد سريعاً حاله حال بوزون دبليو، مثل:
نظرية التآثر الكهروضعيف

يصف النموذج القياسي لفيزياء الجسيمات التآثرين الكهرومغناطيسي والضعيف على أنهما وجهان لقوة واحدة هي قوة التآثر الكهروضعيف، وهي نظرية ظهرت لأول مرة قرابة عام 1968 على يد شيلدون جلاشو، ومحمد عبد السلام، وستيفن واينبرج، وحصل الثلاثة على جائزة نوبل في الفيزياء عام 1979 تكريماً لعملهم. وتوفر آلية هيغز تفسيراً لوجود البوزونات المقياسية الثلاثة الضخمة (الحاملات الثلاثة للقوة النووية الضعيفة) والفوتون عديم الكتلة في التآثر الكهرومغناطيسي.
وفقاً لهذه النظرية، فإنّه لدى الكون عندما تكون مُستويات الطاقة عاليةً جداً أربع مجالات لبوزونات مقياس عديمة الكتلة، لكن عندما تكون مُستويات الطاقة مُنخفضةً فإنّ التناظر القياسي يُكسر تلقائياً مُتسبباً في إنتاج ثلاثة بوزونات عديمة الكتلة، لكنّ هذه البوزونات تتآثر مع ثلاث مجالات شبيهة بمجال الفوتون (من خلال آلية هيغز) لتحصل على كتلتها. هذه المجالات الثلاثة تُصبح بوزون دبليو الموجب والسالب وبوزون زد في القوة النووية الضعيفة، في حين أنّ المجال الرابع يظلّ عديم الكتلة وهو الفوتون في التآثر الكهرومغناطيسي.
وضعت هذه النظرية عدة تنبؤات، منها التنبؤ بكتلة بوزونات دبليو وزد قبل اكتشافها. وفي 4 يوليو 2012 أعلن فريقا أطلس وسي إم إس في مصادم الهدرونات الكبير بشكلٍ مُستقلٍ الاكتشاف الرسمي لبوزون لم يكن معروفاً مُسبقاً تتراوح كتلته بين 125 - 127 إلكترون فولت/س2 ويتوافق سلوكه إلى حد كبير مع بوزون هيغز، لكنهم كانوا بحاجة إلى المزيد من البيانات والتحاليل للتأكد قبل الإعلان عن أنّ هذا البوزون هو بالفعل بوزون هيغز. وفي 14 مارس 2013 أُكِّد وجود بوزون هيغز مبدئياً.
خرق التناظر

اعتُقد لفترة طويلة أنّ قوانين الطبيعة لا تتغير بالانعكاس في مرآة، أي بعكس جميع المحاور المكانية، وهذا ما يُعرف بقانون انحفاظ التكافؤ. أثبت هذا القانون صحته فيما يتعلّق بالجاذبية والتآثر الكهرومغناطيسي والتآثر القوي، لذا افتُرض أن يكون قانوناً كونيّاً. استمر هذا الاعتقاد حتى مُنتصف الخمسينيّات، عندما طرح تشين يانج وتسونج لي فكرة أنّ القوة النووية الضعيفة قد تخرق هذا القانون. وفي عام 1957 اكتشفت تشين شيونغ وو أن القوة النووية الضعيفة تخرق التكافؤ فعلاً، ليحصل بذلك يانج ولي على جائزة نوبل في الفيزياء عام 1957.
كانت القوة النووية الضعيفة تُفسر عن طريق نظرية فيرمي سابقاً، لكنّ اكتشاف خرق التكافؤ غيّر من هذا المفهوم وبات العلماء بحاجة إلى نهجٍ جديد. وفي عام 1957 جاء روبرت مارشاك وجورج سودرشان، وفي وقت لاحق ريتشارد فاينمان وموري جيلمان بنظرية جديدة للقوة النووية الضعيفة. تحصل القوة النووية الضعيفة وفقاً لهذه النظرية على الجسيمات العسراء (أو الجسيمات المضادة اليمنى)، فبما أنّ انعكاس جسيم أعسر في مرآة هو جسيم أيمن، إذاً فإنّ هذه النظرية نجحت في تفسير خرق التكافؤ. جاءت هذه النظرية قبل اكتشاف العلماء لبوزونات زد، لذا فإنها لم تشمل ما يحدث في تآثر التيار المحايد.
لكنّ النظرية السابقة قالت بانحفاظ الشحنة السويّة (CP). يُمثل الحرف P التكافؤ (التحول من اليسار إلى اليمين)، أمّا الحرف C فيُمثل الشحنة (التحول بين الجسيمات والجسيمات المضادة). تفاجأ الفيزيائيون مُجدداً عام 1964 حينما قدّم جيمس كرونين وفال فيتش أدلةً واضحةً بأنّ اضمحلال الكاون يخرق تناظر الشحنة السويّة، وحازا باكتشافهما هذا على جائزة نوبل في الفيزياء عام 1980. أظهر ماكوتو كوباياشي وتوشيهيده ماساكاوا عام 1973 أنّ خرق تناظر الشحنة السويّة في القوة النووية الضعيفة يتطلب أكثر من جيلين من الجسيمات، أي أنهما تنبّأا بوجود جيل ثالث من الجسيمات لم يكن معروفاً حينها. وأدى هذا الاكتشاف إلى حصولهما على نصف جائزة نوبل في الفيزياء عام 2008.