stanford-oval/wikipedia huggingface dataset:
المسرع الضوئي الخاص بأبحاث العلوم التجريبية والتطبيقية في الشرق الأوسط
خلفية

ضوء سنكروتروني (يشار إليه أيضًا بإشعاع السنكروترون) هو إشعاع ينبعث عندما تتحرك الجسيمات المشحونة بسرعات قريبة من سرعة الضوء مجبرة على تغيير اتجاهها بواسطة مجال مغناطيسي. إنه ألمع مصدر اصطناعي للأشعة السينية، مما يسمح بدراسة مفصلة للهياكل الجزيئية. عندما تم تطوير السنكروترونات لأول مرة، كان الغرض الأساسي منها هو تسريع الجسيمات لدراسة النواة. يوجد اليوم ما يقرب من 60 مصدرًا للضوء السنكروتروني حول العالم مكرسة لاستغلال الصفات الخاصة، والتي تسمح باستخدامها عبر مجموعة واسعة من التطبيقات، من فيزياء المواد المكثفة إلى البيولوجيا الهيكلية وعلوم البيئة والتراث الثقافي.
الموقع

قبل أن تتمكن يونسكو من الموافقة رسميًا على مشروع SESAME، كان يجب حل مسألة العثور على دولة مضيفة وموقع للمختبر. وافق المجلس المؤقت على مجموعة من المعايير التي يجب أن تستوفيها الدولة المضيفة والموقع. كان يجب أن يكون المختبر قابلاً للوصول إليه جغرافيًا وسياسيًا من قبل العلماء من جميع أنحاء العالم، ويجب أن تكون الدولة المضيفة ملتزمة بشكل قوي بالمشروع، ويجب أن توفر الأرض التي سيقام عليها المختبر مجانًا، فضلاً عن توفير المبنى نفسه والبنية التحتية التقنية (مثل الطرق والمياه والكهرباء). وقدمت سبع دول (أرمينيا، مصر، إيران، الأردن، عمان، فلسطين وتركيا) 12 موقعًا. قام مساعد المدير العام لليونسكو للعلوم الطبيعية، ماوريتسيو ياكارينو، وشوبير بزيارة مصر وإسرائيل والأردن وفلسطين في سبتمبر 1999. تم استكشاف المقترحات الأرمينية والإيرانية والتركية في اجتماعات المجلس المؤقت.
على الرغم من أن مصر أعربت عن اهتمام كبير بالمشروع، إلا أن إجراء طويل يتطلب المرور عبر العديد من السلطات كان ضروريًا قبل أن يتم تقديم المشروع إلى رئيس الوزراء، وفي النهاية تم اعتبار المقترح غير مناسب. أما السلطة الوطنية الفلسطينية، فعلى الرغم من اهتمامها بالمشروع، إلا أنها لم تكن تمتلك القدرة المالية لتلبية معايير المجلس المؤقت. لأسباب سياسية، لم تتمكن إسرائيل من توفير موقع يمكن الوصول إليه من قبل جميع العلماء. بالإضافة إلى ذلك، كانت إسرائيل قد شاركت بشكل كبير في مختبر ESRF في غرونوبل، وكان لديها التزامات تعاقدية لتوفير أموال كبيرة. علاوة على ذلك، لم يرَ علماء الأحياء كيف يمكنهم الاستفادة من SESAME لأنهم كانوا يتمتعون بالفعل بإمكانية الوصول إلى مختبرات أخرى في جميع أنحاء العالم. عرضت أرمينيا استضافة SESAME في مختبرها المبني في يريفان، حيث كان مسرّعها قديمًا. وقد تم دعم مقترحهم من قبل رجل الأعمال الأرمني الأمريكي المولود في العراق كيفورك هوفنائيان. ولكن بعد ذلك تم إدراك أن هناك العديد من التعديلات على المبنى كانت ضرورية ليصبح موقعًا صالحًا لSESAME. أما إيران، التي كانت تُعتبر دولة مارقة في ذلك الوقت، فكان لديها اهتمام بالمشروع، لكنها لم تتمكن من ضمان الوصول إلى العلماء من جميع الدول، وبالتالي تم رفض المقترح في النهاية.
الموقع > الموافقة على الأردن

في الأردن، نظم عدنان بدران، نائب مدير اليونسكو من 1992 إلى 1998، اجتماعًا مع ممثلين من الجامعات والمنظمات الأخرى. لم يكن بالإمكان لقاء أي من أعضاء الحكومة، ولم يتم الحصول على أي التزام. في محاولة أخيرة لإنقاذ المشروع، اتصل شوبير بطالبته السابقة عيسى خبيس، التي كانت وقتها نائبة رئيس جامعة البلقاء التطبيقية. دعى خبيس ياكارينو وشوبير إلى العشاء مع خالد طوقان، رئيس جامعة البلقاء، والأمير غازي بن محمد، رئيس مجلس أمناء الجامعة ومستشار مقرب من الملك عبد الله الثاني. شرح شوبير الوضع للأمير غازي، الذي نظم لقاء مع الملك عبد الله في اليوم التالي. قام الملك عبد الله بالالتزام رسميًا بالمشروع خلال الاجتماع من خلال رسالة موقعة موجهة إلى المدير العام لليونسكو.
بعد مناقشات طويلة وسلسلة من التصويتات، تمت الموافقة رسميًا على الأردن ليكون مضيفًا للمركز في الاجتماع الثالث لمجلس SESAME المؤقت في يونيو 2000. سحب كل من مصر وإيران مقترحيهما قبل الجولة النهائية من التصويت. تم التصديق على القرار بـ 9 أصوات لصالحه وصوت واحد ممتنع. تم اعتبار الأردن الموقع المناسب للمشروع لأنه كان الدولة الوحيدة في ذلك الوقت التي حافظت على علاقات دبلوماسية مع جميع الأعضاء المؤسسين الآخرين: البحرين، قبرص، مصر، إيران، إسرائيل، باكستان، السلطة الفلسطينية، وتركيا.
وصلات خارجية

الموقع الرسمي. (بالإنجليزية)
كريس ويلين سميث "جمع المجتمعات العلمية في المنطقة معًا من خلال السيسامي"، 16 نوفمبر 2012. (بالإنجليزية)
بوابة الأردن
بوابة الشرق الأوسط
بوابة الفيزياء
مزرعة الجثث (رواية)

مزرعة الجثث (رواية)
| 0 | 1 |
| --- | --- |
المؤلف:  باتريشيا كورنويل 
اللغة:  الإنجليزية 
العنوان الأصلي:  The Body Farm (بالإنجليزية) 
البلد:   الولايات المتحدة 
النوع الأدبي:  رواية جريمة 
| 0 | 1 |
| --- | --- |
تاريخ الإصدار:  1994 
| 0 | 1 |
| --- | --- |
OCLC:  43377603 
| 0 | 1 |
| --- | --- |
السلسلة:  رقم 5 في سلسلة:   Kay Scarpetta (en)  
قاسية وغير عادية (رواية) From Potter's Field (en)  : قاسية وغير عادية (رواية) From Potter's Field (en)  
تعديل - تعديل مصدري - تعديل ويكي بيانات
مزرعة الجثث هي رواية جريمة وخيال من تأليف باتريشيا كورنويل، وهو الكتاب الخامس في سلسلة الدكتورة كاي سكاربيتا.
الملخص

تستدعى كاي سكاربيتا للمساعدة في التحقيق في جريمة القتل الوحشي لإيميلي ستاينر البالغة من العمر 11 عامًا في ريف ولاية كارولينا الشمالية، والتي يشبه مقتلها عمل قاتل متسلسل تهرب من مكتب التحقيقات الفيدرالي لسنوات. تنضم إلى سكاربيتا ابنة أختها البارعة والمتمردة، لوسي، وهي متدربة في مكتب التحقيقات الفيدرالي ولها مستقبل واعد في منشأة هندسة الكمبيوتر في كوانتيكو. للمساعدة في التحقيق، تلجأ سكاربيتا إلى منشأة بحثية سرية في ولاية تينيسي تُعرف باسم مزرعة الجثث، وهناك تجد إجابات عن مقتل إميلي شتاينر.
الشخصيات

كاي سكاربيتا - كبير الفاحصين الطبيين.
بنتون ويسلي - من مكتب التحقيقات الفيدرالي. الذي بدأ إقامة علاقات رومانسية مع كاي رغم زواجه.
لوسي فارينيلي - ابنة أخت كاي.
بيت مارينو – نقيب في قسم شرطة ريتشموند.
الملازم هيرشل موت - ملازم في قسم شرطة الجبل الأسود.
دكتور توماس كاتز - عالم الطب الشرعي في مزرعة الجثث.
كاري جريثن
الشخصيات > الضحايا

إميلي شتاينر - فتاة تبلغ من العمر 11 عامًا.
ماكس فيرجسون - وكيل مكتب التحقيقات الحكومي.
سوكس (يُطلق عليها الجوارب بسبب لونها الأسود وأطرافها البيضاء) - قطة إميلي، قطة ضالة بدأت إيميلي في إطعامها.
الشخصيات > وفيات أخرى

صبي يبلغ من العمر 14 عامًا، في لندن.
دينيسا شتاينر – والدة إميلي.
المواضيع الرئيسية

البحث عن قاتل إميلي شتاينر البالغة من العمر 11 عامًا.
تلميحات

تدور أحداث القصة حول بحيرة توماهوك في بلاك ماونتن بولاية نورث كارولينا.
الرواية وعنوانها مستوحى من مرفق أبحاث الأنثروبولوجيا بجامعة تينيسي، والذي يستخدم في دراسة أنثروبولوجيا الطب الشرعي، على وجه الخصوص التحلل البشري . تُعرف المنشأة عمومًا باسم The Body Farm وتقع على بعد أميال قليلة جنوب نوكسفيل بولاية تينيسي، خلف المركز الطبي بجامعة تينيسي. أسست المنشأة من قبل عالم الأنثروبولوجيا الدكتور ويليام إم باس في عام 1981، بعد أن اكتشف عدم وجود مثل هذه المرافق التي تدرس التحلل على وجه التحديد.
تمزق النواة

تمزق النواة ( Karyorrhexis ) هو التفتت المدمر لنواة الخلية التي تكون على وشك الموت، حيث يُوزع كروماتينها بشكل غير منتظم في جميع أنحاء السيتوبلازم.  وعادة ما يسبقه عملية التغلظ ويمكن أن يحدث نتيجة إما موت الخلايا المبرمج أو الشيخوخة الخلوية أو النخر.
الاستماتة (موت الخلايا المبرمج)
في موت الخلايا المبرمج، يُجرى انقسام الحمض النووي بواسطة النوكليازات الداخلية المعتمدة على. Ca2 + و Mg2 +
الخصائص المورفولوجية لأشكال مختلفة من تدمير النواة.
تمزق نواة خلية متعادلة معرضة للاستماتة صبغة H&E
بقعة أراجو

صورة لبقعة أراجو في ظل 5.8 عقبة دائرية بقطر ملم.
تجربة بقعة أراجو. يقوم مصدر نقطة بإضاءة جسم دائري، مما يلقي بظله على الشاشة. في مركز الظل تظهر بقعة مضيئة بسبب الانعراج ، مما يتناقض مع تنبؤات البصريات الهندسية .
بقعة أراجو تتشكل في الظل.
محاكاة عددية لشدة الضوء أحادي اللون بطول موجي λ = 0.5 ميكرومتر خلف عائق دائري نصف قطره R = 5 μm = 10λ .
تكوين بقعة أراجو (اختر "مصدر WebM" للحصول على جودة جيدة).
في علم البصريات ، بقعة أراجو ،(بالإنجليزية: Arago spot)‏ أو بقعة بواسون(Poisson spot) ،  أو بقعة فرينلFresnel) spot)  هي نقطة مضيئة تظهر في مركز ظل جسم دائري بسبب حيود فرينل. لعبت هذه البقعة دورًا مهمًا في اكتشاف الطبيعة الموجية للضوء ، و هي طريقة شائعة لغاية لإثبات أن الضوء يتصرف كموجة.
يتطلب الإعداد التجريبي الأساسي لإظهارها مصدرًا نقطيًا، مثل ثقب دبوس مضاء أو شعاع ليزر متباعد. إضافة إلى ذلك، يجب أن تتوافق أبعاد الإعداد مع متطلبات حيود فرينل . بمعنى آخر، يجب أن يرضي رقم فرينل  F={\frac {d^{2}}{\ell \lambda }}\gtrsim 1, حيث
d هو قطر الجسم الدائري،,
ℓ هي المسافة بين الجسم والشاشة، و
وأخيرا، يجب أن تكون حافة الجسم الدائري ناعمة بدرجة كافية.
تفسر هذه الظروف معا سبب عدم ظهور البقعة المضيئة في الحياة اليومية. و مع ذلك، مع توفر مصادر الليزر اليوم، أصبح من السهل إجراء تجربة بقعة أراجو.
في علم الفلك، يمكن أيضًا ملاحظة بقعة أراغو في صورة نجم غير مركزة بشدة عبر تلسكوب نيوتن. حيث، يوفر النجم مصدرًا مثاليًا تقريبًا عند اللانهاية، و تشكل المرآة الثانوية للتلسكوب العائق الدائري.
عندما يسلط الضوء على العائق الدائري، فإن كل نقطة في مستوى العائق تعمل كمصدر نقطة جديدة للضوء كما تنص قاعدة هويجنز. أما الضوء القادم من نقاط على محيط العائق و المتجه إلى مركز الظل فيقطع نفس المسافة تمامًا، و نتيجة لذلك، فإن كل الضوء الذي يمر بالقرب من الجسم يصل إلى الشاشة في نفس الطور و يتداخل بشكل بناء. مما يؤدي إلى ظهور بقعة مضيئة في مركز الظل، حيث تتنبأ البصريات الهندسية ونظريات الجسيمات الضوئيةبأنه لا ينبغي أن يكون هناك أي ضوء على الإطلاق.
تاريخ

في بداية القرن التاسع عشر، اكتسبت فكرة أن الضوء لا ينتشر ببساطة على طول خطوط مستقيمة زخمًا. نشر توماس يونج تجربة الشق المزدوج في عام 1807.و تم إجراء تجربة بقعة أراجو الأصلية بعد عقد من الزمان و كانت الحاسمة في مسألة ما إذا كان الضوء جسيمًا أم موجة. و بالتالي فهي مثال على على التجربة الصليبية .
في ذلك الوقت، فضل العديد من الناس نظرية إسحاق نيوتن الجسيمية للضوء، ومن بينهم المنظر سيميون دينيس بواسون . و في عام 1818 أطلقت الأكاديمية الفرنسية للعلوم مسابقة لشرح خصائص الضوء، حيث كان بواسون أحد أعضاء لجنة التحكيم. دخل المهندس المدني أوغستين جان فرينل هذه المسابقة بتقديم نظرية موجية جديدة للضوء.
درس بواسون نظرية فرينل بالتفصيل، و باعتباره مؤيدًا لنظرية الجسيمات للضوء، بحث عن طريقة لإثبات خطأها. غاعتقد أنه وجد خللًا عندما زعم أن إحدى عواقب نظرية فرينل هي وجود بقعة مضيئة على المحور في ظل عائق دائري، حيث يجب أن يكون هناك ظلام دامس وفقًا لنظرية الجسيمات للضوء. لكن، اعتُبر هذا التنبؤ نتيجة سخيفة لنظرية الموجة، ويجب أن يكون فشل هذا التنبؤ حجة قوية لرفض نظرية فرينل.
ومع ذلك، قرر رئيس اللجنة، دومينيك فرانسوا جان أراجو، إجراء التجربة فعليًا. حيث قام بتشكيل قرص معدني مقاس 2 مم على لوح زجاجي باستخدام الشمع.و نجح في ملاحظة البقعة المتوقعة، الأمر الذي أقنع معظم العلماء بالطبيعة الموجية للضوء و منح فرينل الفوز في المسابقة.
لاحظ أراجو لاحقًا  أن الظاهرة (التي ستعرف لاحقًا باسم "بقعة بواسون" أو "بقعة أراجو") قد تم رصدها بالفعل بواسطة ديلسيل و مارالدي قبل قرن من الزمان.
على الرغم من أن نتيجة تجربة أراجو كانت دليلاً ساحقًا لصالح نظرية الموجة، إلا أنه بعد قرن من الزمان،خاصة بالتزامن مع ولادة ميكانيكا الكمالتي اقترحت لأول مرة في إحدى أوراق ألبرت أينشتاين،، أصبح من المفهوم أن الضوء (وكذلك جميع أشكال المادة والطاقة) يجب وصفهم كأجسام وموجات ( ثنائية الموجة و الجسيم ). ومع ذلك فإن الجسيم المرتبط بالموجات الكهرومغناطيسية، الفوتون ، ليس له أي علاقة بالجسيمات المتخيلة في النظرية الجسيمية التي كانت مهيمنة قبل ظهور نظرية الموجة و براهين أراجو القوية. قبل ظهور نظرية الكم في أواخر عشرينيات القرن العشرين، كانت الطبيعة الموجية للضوء فقط هي القادرة على تفسير ظواهر مثل الحيود و التداخل . ومن المعروف اليوم أن نمط الحيود يظهر من خلال تراكم الفسيفساء من البقع المضيئة الناجمة عن الفوتونات الفردية، كما تنبأت نظرية ديراك الكمومية. مع زيادة شدة الضوء، تتجمع النقاط الساطعة في نمط حيود الفسيفساء بشكل أسرع. في المقابل، تتنبأ نظرية الموجة بتشكيل نمط مستمر ممتد يزداد سطوعه الإجمالي مع شدة الضوء.
النظرية

في قلب نظرية موجات فرينل يوجد مبدأ هويجنز-فرينل، الذي ينص على أن كل نقطة غير مسدودة في جبهة الموجة تصبح مصدرًا لموجة كروية ثانوية وأن سعة المجال البصري E عند نقطة على الشاشة تُعطى من خلال تراكب كل تلك الموجات الثانوية مع مراعاة أطوارها النسبية. وهذا يعني أن المجال عند نقطة P1 على الشاشة يُعطى من خلال التكامل السطحي:  U(P_{1})={\frac {Ae^{\mathbf {i} kr_{0}}}{r_{0}}}\int _{S}{\frac {e^{\mathbf {i} kr_{1}}}{r_{1}}}K(\chi )\,dS, حيث عامل الميل  K(\chi ) الذي يضمن عدم انتشار الموجات الثانوية للخلف يتم إعطاؤه بواسطة  K(\chi )={\frac {\mathbf {i} }{2\lambda }}(1+\cos(\chi )) و
A هي سعة الموجة المصدرية
k
=



2
π

λ




{\textstyle k={\frac {2\pi }{\lambda }}}

 هو رقم الموجة
S هو السطح الخالي من العوائق.
يمثل المصطلح الأول خارج تكامل التذبذبات من الموجة المصدرية على مسافة r0. و على نحو مماثل، يمثل المصطلح داخل تكامل التذبذبات من الموجات الثانوية على مسافات r 1
من أجل استنباط شدة العائق الدائري باستخدام هذا التكامل، نفترض أن المعلمات التجريبية تفي بمتطلبات نظام حيود المجال القريب (حجم العائق الدائري كبير مقارنة بطول الموجة وصغير مقارنة بالمسافات g = P 0 C و b = CP 1 ). انظر إلى الإحداثيات القطبية</link> ثم يعطي التكامل لجسم دائري نصف قطره a (انظر على سبيل المثال Born and Wolf ):  U(P_{1})=-{\frac {\mathbf {i} }{\lambda }}{\frac {Ae^{\mathbf {i} k(g+b)}}{gb}}2\pi \int _{a}^{\infty }e^{\mathbf {i} k{\frac {1}{2}}\left({\frac {1}{g}}+{\frac {1}{b}}\right)r^{2}}r\,dr.
يمكن حل هذا التكامل عدديا</link> (انظر أدناه). إذا كانت g كبيرة و b صغيرة بحيث تكون الزاوية  \chi  ليس من الممكن تجاهله </link> يمكن كتابة التكامل للحالة المحورية (P 1 في مركز الظل) على النحو التالي (انظر سومرفيلد ):  U(P_{1})={\frac {Ae^{\mathbf {i} kg}}{g}}{\frac {b}{\sqrt {b^{2}+a^{2}}}}e^{\mathbf {i} k{\sqrt {b^{2}+a^{2}}}}.
شدة المصدر، والتي هي تمثل مربع سعة المجال هي 




I

0


=


|



1
g


A

e


i

k
g



|


2




{\textstyle I_{0}=\left|{\frac {1}{g}}Ae^{\mathbf {i} kg}\right|^{2}}

 و للشدة على الشاشة  I=\left|U(P_{1})\right|^{2} . و بالتالي، فإن شدة المحور كدالة للمسافة b تعطى بواسطة:  I={\frac {b^{2}}{b^{2}+a^{2}}}I_{0}.
يوضح هذا أن شدة الضوء على المحور عند مسافات b أكبر بكثير من قطر العائق الدائري تساوي شدة الضوء المصدر، و كأن الجسم الدائري غير موجود على الإطلاق. و مع ذلك، عند مسافات أكبر b، يتبين أن حجم البقعة المضيئة (كما يمكن رؤيته في المحاكاة أدناه حيث تزداد b/a في الصور المتتالية) أكبر، مما يجعل من السهل تمييز البقعة.
النظرية > حساب صور الحيود

لحساب صورة الحيود الكاملة المرئية على الشاشة، يجب علينا الأخذ في الاعتبار التكامل السطحي للقسم السابق. حيث لم يعد من الممكن استغلال التناظر الدائري، لأن الخط بين المصدر ونقطة عشوائية على الشاشة لا يمر عبر مركز الكائن الدائري. مع وظيفة الفتحة  g(r,\theta ) و هو 1 للأجزاء الشفافة من مستوى الجسم و 0 بخلاف ذلك (أي أنه يكون 0 إذا كان الخط المباشر بين المصدر و النقطة على الشاشة يمر عبر الجسم الدائري الحاجز). التكامل الذي يجب حله يعطى عبر:  U(P_{1})\propto \int _{0}^{2\pi }\int _{0}^{\infty }g(r,\theta )e^{{\frac {\mathbf {i} \pi \rho ^{2}}{\lambda }}\left({\frac {1}{g}}+{\frac {1}{b}}\right)}\rho \,d\rho \,d\theta .
الحساب العددي للتكامل باستخدام قاعدة شبه المنحرف أو قاعدة سيمبسون ليس فعالاً و يصبح غير مستقر عدديًا خاصة بالنسبة للتكوينات ذات رقم فرينل الكبير. و رغم ذلك، من الممكن حل الجزء الشعاعي منه بحيث يبقى فقط على زاوية السمت ليتم إجراؤه عدديًا. أما بالنسبة لزاوية معينة، يجب حل التكامل الخطي للشعاع مع الأصل عند نقطة تقاطع الخط P0P1 مع المستوى الدائري للجسم. إضافة إلى ذلك، فالمساهمة لشعاع معين بزاوية سمت  \theta _{1} و تمرير جزء شفاف من مستوى الجسم من  r=s ل  r=t تكون:  R(\theta _{1})\propto e^{{\frac {\pi }{2}}\mathbf {i} s^{2}}-e^{{\frac {\pi }{2}}\mathbf {i} t^{2}}.
لذلك، لكل زاوية، يجب حساب نقطة أو نقاط تقاطع الشعاع مع الجسم الدائري، ثم بعدها جمع المساهمات  I(\theta _{1}) لعدد معين من الزوايا بين 0 و  2\pi  . و تظهر نتائج مثل هذا الحساب في الصور التالية.
الصور عبارة عن محاكاة لبقعة أراغو في ظل أقراص قطرها 4 مم و2 مم و1 مم، و قد صورت على مسافة متر واحد خلف كل قرص. الأقراص مضاءة بضوء بطول موجي 633 نانومتر، يتباعد من نقطة تبعد متر واحد أمام كل قرص. و يبلغ عرض كل صورة 16 مم.
الجوانب التجريبية > الشدة و الحجم

بالنسبة لمصدر النقطة المثالي، فإن شدة بقعة أراجو تساوي شدة الجبهة الموجية غير المضطربة. يعتمد عرض ذروة شدة بقعة أراجو فقط على المسافات بين المصدر و الجسم الدائري و الشاشة، بالإضافة إلى طول موجة المصدر و قطر الجسم الدائري. مما يعني أنه من الممكن تعويض الانخفاض في الطول الموجي للمصدر عن طريق زيادة المسافة بين الجسم الدائري والشاشة أو عن طريق قليل قطر الجسم الدائري.
(مصدر نقطة في اللانهاية):  U(P_{1},r)\propto J_{0}^{2}\left({\frac {\pi rd}{\lambda b}}\right) أين
r هي مسافة النقطة P 1 على الشاشة من المحور البصري
d هو قطر الجسم الدائري
λ هو الطول الموجي
bهي المسافة بين الجسم الدائري والشاشة.
تُظهر الصور التالية توزيع الكثافة الشعاعية لصور بقعة أراغو المحاكاة أعلاه:
تتوافق هذه الرسوم البيانية الثلاثة مع الصور المحاكاة أعلاه، و تم حساب الخطوط الخضراء من خلال تطبيق المعلمات المقابلة على دالة بيسل التة
الجوانب التجريبية > حجم المصدر المحدود و التماسك المكاني

فوق.ع
السبب الرئيسي وراء صعوبة ملاحظة بقعة أراجو في الظلال الدائرية من مصادر الضوء التقليدية هو أن مثل هذه المصادر هي تقريبات سيئة لمصادر النقاط. فإذا كان مصدر الموجة له حجم محدود S ، فإن بقعة أراجو سيكون لها امتداد يعطى بواسطة Sb / g ، كما لو كان الجسم الدائري يتصرف مثل العدسة. و في الوقت نفسه، تنخفض شدة بقعة أراجو فيما يتعلق بشدة الجبهة الموجية غير المضطربة. بما أن الكثافة مقسومة على شدة الموجة الأمامية غير المضطربة، لتحديد الكثافة النسبية  I_{\text{rel}} وبما ان الكثافة النسبية لمصدر دائري ممتد بقطر w ، لذلك يمكن التعبير عنها بدقة باستخدام المعادلة التالية:  I_{\text{rel}}(w)=J_{0}^{2}\left({\frac {wR\pi }{g\lambda }}\right)+J_{1}^{2}\left({\frac {wR\pi }{g\lambda }}\right) حيث  J_{0} و  J_{1} هي وظائف بيسل من النوع الأول.  R هو نصف قطر القرص الذي يلقي الظل،  \lambda  الطول الموجي و  g المسافة بين المصدر و القرص. أما بالنسبة للمصادر الكبيرة، يطبق التقريب المقارب التالي:  I_{\text{rel}}(w)\approx {\frac {2g\lambda }{\pi ^{2}wR}}
الجوانب التجريبية > الانحراف عن الدائرية

إذا انحرف المقطع العرضي للجسم الدائري قليلاً عن شكله الدائري (لكن لا يزال له حافة حادة على نطاق أصغر) يتغير شكل بقعة أراجو المصدرية النقطية. خاصة، إذا كان للجسم مقطع عرضي بيضاوي، فإن بقعة أراجو لها شكل متطور. لاحظ أن هذه هي الحالة فقط إذا كان المصدر قريبًا من مصدر نقطي مثالي. أما من خلال مصدر ممتد، تتأثر بشكل هامشي فقط، حيث يمكن للمرء أن يفسرها كدالة انتشار نقطي. لذلك، تصبح صورة المصدر الممتد باهتة فقط بسبب الالتفاف مع دالة انتشار النقاط، لكنها لا تنخفض في الكثافة الكلية.
الجوانب التجريبية > خشونة سطح الجسم الدائري

تعتبر بقعة الأراجو حساسة للغاية للانحرافات الصغيرة عن المقطع العرضي الدائري المثالي. مما يعني أن كمية صغيرة من خشونة سطح الجسم الدائري يمكن أن تلغي تمامًا البقعة المضيئة. و يتضح ذلك جيدا في المخططات الثلاثة التالية التي تمثل محاكاة للبقعة من قرص بقطر 4 مم (g = b = 1 m):
تتضمن المحاكاة تموجًا جيبيًا منظمًا على شكل دائري بسعة 10 و50 و100 ميكرومتر على التوالي. لاحظ أن تموج الحافة الذي يبلغ 100 ميكرومتر يزيل البقعة المضيئة المركزية بالكامل تقريبًا.
يمكن فهم هذا التأثير بشكل أفضل باستخدام مفهوم منطقة فرينل. يوفر المجال المنقول بواسطة مقطع شعاعي ينبع من نقطة على حافة العائق مساهمة يكون طورها محكمًا لموضع نقطة الحافة بالنسبة لمناطق فرينل. فإذا كان التباين في نصف قطر العائق أصغر كثيرًا من عرض منطقة فرينل بالقرب من الحافة، فإن المساهمات من المقاطع الشعاعية تكون في نفس الطور تقريبًا وتتداخل بشكل بناء و رغم ذلك، إذا كانت التموجات الحافة العشوائية لها سعة مماثلة لعرض منطقة فرينل المجاورة أو أكبر منها، فإن المساهمات من الأجزاء الشعاعية لم تعد في نفس الطور و تلغي بعضها البعض مما يقلل من شدة بقعة أراجو.
و يتم تحديد منطقة فرينل المجاورة تقريبًا بواسطة:  \Delta r\approx {\sqrt {r^{2}+\lambda {\frac {gb}{g+b}}}}-r.
يجب ألا يزيد تموج الحافة عن 10% من هذا العرض لرؤية بقعة أراجو مثالية تقريبًا. في المحاكاة أعلاه باستخدام قرص بقطر 4 مم، يبلغ عرض منطقة فرينل المجاورة حوالي 77 ميكرومتر.
بقعة أراجو مع موجات المادة

في عام 2009، تم عرض تجربة بقعة أراجو باستخدام شعاع توسع تفوق سرعة الصوت لجزيئات الديوتيريوم (مثال على موجات المادة المحايدة). فمن المعروف من ميكانيكا الكم أن الجسيمات المادية تتصرف مثل الموجات. في الواقع، ترجع الطبيعة الموجية للجسيمات إلى فرضية دي بروجلي بالإضافة إلى تجارب ديفيسون وجيرمر . يمكن ملاحظة بقعة أراجو للإلكترونات، و التي تشكل أيضًا موجات مادية، في المجاهر الإلكترونية النافذة عند فحص الهياكل الدائرية ذات حجم معين.
إن ملاحظة بقعة أراجو ذات الجزيئات الكبيرة، و بالنتيجة إثبات طبيعتها الموجية، هو موضوع بحث حالي.
التطبيقات الأخرى

بالإضافة إلى إظهار سلوك الموجة، فإن بقعة أراجو لها أيضًا بعض التطبيقات الأخرى. إحداها هي استخدامها كمرجع خط مستقيم في أنظمة المحاذاة. إضافة إلى ذلك، هناك طريقة أخرى تتمثل في استكشاف الانحرافات في أشعة الليزر باستخدام حساسية البقعة لانحرافات الشعاع. أخيرًا، تم اقتراح الأراجوسكوب كطريقة لتحسين الدقة المحدودة بالحيود للتلسكوبات الفضائية بشكل كبير.
أنظر أيضا

أراجوسكوب
القرص الخفي
تدوين لحساب سعة الموجة عند النقطة P1 من مصدر نقطة كروية عند P0 .
تتقارب شدة الضوء على المحور في مركز ظل عائق دائري صغير مع شدة الضوء غير المعوق.
لويس الثالث عشر ملك فرنسا

لويس الثالث عشر
لويس الثالث عشر (27 أيلول 1601 - 14 أيار 1643) حاكم فرنسا ونافارا من 1610 إلى 1643.
حياته

ولد في القصر الملكي، لويس الثالث عشر هو أكبر أبناء هنري الرابع ملك فرنسا (1589-1610) وماريا دي ميديشي. ولأنه أكبر أبناء الملك أصبح هو خليفة عرش فرنسا. كان أبوه أول ملك بوربوني يتولى حكم فرنسا، وخلفه ابن عمه التاسع، هنري الثالث ملك فرنسا (1574-89)، وذلك وفقا للقانون الفرنسي. لويس الثالث عشر يرجع أصله لأجداده أنتوني دي بوربون، دوق فندوم وجين دي ألبرت، ملكة مملكة نافارا. أما جداه الآخرين كانا فرانسيسكو دي ميديشي، الدوق الأكبر لتوسكانا، وجوهانا أرشدوقة النمسا، وإليونورا دي ميديشي تعتبر خالته، وأيضا عرابته.
طالب لويس الثالث عشر بالعرش في 1610، في سن الثامنة والنصف، وذلك بعد اغتيال والده. تصرفت والدته كوصية على العرش إلى أن بلغ لويس الثالث عشر سن الثالثة عشرة، ولكن نظرا لقوتها وتحكمها في العرش؛ فقد استلم السلطة فعليا وبدأ التحكم في الحكومة عندما بلغ سن الخامسة عشر. اغتيال كونسينو كونسينو (24 نيسان 1617)، الذي تأثر كثيرا بسياسة ماري، ونفى ماري إلى بلويس، جردها تماما من قوتها. وبعدها جاء لويس حاكما لفرنسا. وملأ جانبه بالأصدقاء المخلصين له وأبعد الذين كانوا يخلصوا لامه. تحت حكم لويس الثالث عشر، أثر ثبات سلالة البوربدون على العرش هذا لأن هنري الرابع قد أمنه، ولكن السؤال حرية الديانة استمر يطارد الدولة.
عبقرية ونشاط كاردينال ريتشليو لعبت دور أساسي في حكم لويس الثالث عشر من 1624، وأدت إلى تشكل مصير فرنسا خلال ال18 سنة التي تلت الحكم. وكنتيجة لعمل ريتشليو، أصبح لويس الثالث عشر واحد من الأمثلة المتعددة على الملك المطلق. تحت حكم لويس وقع الهابسبورجيون تحت الذل، نبالة فرنسا أصبحت خلف خط الملك، والوضع السياسي والعسكري أمن الحكم له وبقاء الهبسبورجيون الحكم .
العلاقات الشخصية

في 9 تشرين الثاني 1615 عندما أتم عامه الرابع عشر، تزوج لويس الثالث عشر عشر من أميرة هابسبورغ-إسبانيا آن من النمسا (1601 - 66)، ابنة فيليب الثالث ملك إسبانيا (1578-1621). هذا الزواج كان اتباعا للتقاليد العسكرية والسياسية التي كانت بين قوى الكاثوليك في فرنسا وإسبانيا، ارجع التقليد زواج الملك فيليب ملك إسبانيا في عام 1559 كجزء من معاهدة السلام بينهم. علاقتهم الجنسية لم تبدأ (و ذلك بعد الزفاف) قبل عام 1619 (عندما أتم عامه الثامن عشر). الزواج كان سعيدا، وواجبات الملك جعلتهم جانبا. بعد 23 سنة من الزواج واربع أعوام من التفرقة بينهم، ولدت أخيراً أبنه لويس  في عام 1638.
و ليس هناك دليل سواء كان للويس غرائب، ولكن الإشاعات قالت أن الملك من الممكن أنه كان مثلي الجنس.
جيم والش (سياسي)

لمعانٍ أخرى، طالع جيم والش (توضيح).
| جيم والش> معلومات شخصية   | جيم والش> معلومات شخصية   |  |
| --- | --- | --- |
| الميلاد | 5 مايو 1947   (78 سنة)   |  |
| مواطنة |  جمهورية أيرلندا  |  |
| عدد الأولاد | 3    |  |
|  مناصب     |  مناصب     |  |
| عضو  مجلس الشيوخ الأيرلندي | عضو  مجلس الشيوخ الأيرلندي |  |
| 17 سبتمبر 1997  – 26 يونيو 2002  | 17 سبتمبر 1997  – 26 يونيو 2002  |  |
الدائرة الإنتخابية: القائمة الزراعية  ‏ 
فترة برلمانية: دورة مجلس الشيوخ الأيرلندي الحادية والعشرون  ‏ 
| عضو  مجلس الشيوخ الأيرلندي | عضو  مجلس الشيوخ الأيرلندي |  |
| 12 سبتمبر 2002  – 22 يوليو 2007  | 12 سبتمبر 2002  – 22 يوليو 2007  |  |
الدائرة الإنتخابية: القائمة الزراعية  ‏ 
| عضو  مجلس الشيوخ الأيرلندي | عضو  مجلس الشيوخ الأيرلندي |  |
| 24 يوليو 2007  – 7 يوليو 2010  | 24 يوليو 2007  – 7 يوليو 2010  |  |
الدائرة الإنتخابية: القائمة الزراعية  ‏ 
| عضو  مجلس الشيوخ الأيرلندي | عضو  مجلس الشيوخ الأيرلندي |  |
| 7 يوليو 2010  – 23 نوفمبر 2010  | 7 يوليو 2010  – 23 نوفمبر 2010  |  |
الدائرة الإنتخابية: القائمة الزراعية  ‏ 
| عضو  مجلس الشيوخ الأيرلندي | عضو  مجلس الشيوخ الأيرلندي |  |
| 23 نوفمبر 2010  – 25 أبريل 2011  | 23 نوفمبر 2010  – 25 أبريل 2011  |  |
الدائرة الإنتخابية: القائمة الزراعية  ‏ 
| عضو  مجلس الشيوخ الأيرلندي | عضو  مجلس الشيوخ الأيرلندي |  |
| 25 مايو 2011  – 26 مارس 2015  | 25 مايو 2011  – 26 مارس 2015  |  |
الدائرة الإنتخابية: القائمة الزراعية  ‏ 
| عضو  مجلس الشيوخ الأيرلندي | عضو  مجلس الشيوخ الأيرلندي |  |
| 26 مارس 2015  – 9 فبراير 2016  | 26 مارس 2015  – 9 فبراير 2016  |  |
الدائرة الإنتخابية: القائمة الزراعية  ‏ 
| الحياة العملية   | الحياة العملية   |  |
| المهنة | سياسي، وفلاح   |  |
| الحزب | فيانا فايل   |  |
| تعديل مصدري - تعديل   | تعديل مصدري - تعديل   |  |
جيم والش (بالإنجليزية: Jim Walsh)‏ هو فلاح وسياسي أيرلندي، ولد في 5 مايو 1947 في جمهورية أيرلندا. حزبياً، نشط في فيانا فايل.