stanford-oval/wikipedia huggingface dataset:
إدوارد بوجدانوف

| إدوارد بوجدانوف>  معلومات شخصية   | إدوارد بوجدانوف>  معلومات شخصية   | إدوارد بوجدانوف>  معلومات شخصية   | إدوارد بوجدانوف>  معلومات شخصية   | إدوارد بوجدانوف>  معلومات شخصية   |  |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- |
الميلاد: 8 مايو 1994 (العمر 30 سنة)   إيركوتسك  
الطول: 1.79 م (5 قدم 10 1⁄2 بوصة)
مركز اللعب: لاعب وسط  
الجنسية:  روسيا  
|   معلومات النادي   |   معلومات النادي   |   معلومات النادي   |   معلومات النادي   |   معلومات النادي   |  |
النادي الحالي: FC Kyzyltash Bakhchisaray
| المسيرة الاحترافية1  | المسيرة الاحترافية1  | المسيرة الاحترافية1  | المسيرة الاحترافية1  | المسيرة الاحترافية1  |  |
| سنوات | فريق | م. | (هـ.) |  |  |
| 2012–2016 | FC Baikal Irkutsk ‏  | 56 | (6) |  |  |
| 2016–2018 | سيبير نوفوسيبيريسك | 6 | (0) |  |  |
| 2019 | FC Kyzyltash Bakhchisaray ‏ | 1 | (0) |  |  |
| 1 عدد مرات الظهور مع الأندية وعدد الأهداف تحسب للدوري المحلي فقط  وهو محدث في 25 ديسمبر 2021. | 1 عدد مرات الظهور مع الأندية وعدد الأهداف تحسب للدوري المحلي فقط  وهو محدث في 25 ديسمبر 2021. | 1 عدد مرات الظهور مع الأندية وعدد الأهداف تحسب للدوري المحلي فقط  وهو محدث في 25 ديسمبر 2021. | 1 عدد مرات الظهور مع الأندية وعدد الأهداف تحسب للدوري المحلي فقط  وهو محدث في 25 ديسمبر 2021. | 1 عدد مرات الظهور مع الأندية وعدد الأهداف تحسب للدوري المحلي فقط  وهو محدث في 25 ديسمبر 2021. |  |
إدوارد بوجدانوف هو لاعب كرة قدم روسي في مركز الوسط، ولد في 28 مايو 1994 في إيركوتسك في روسيا. لعب مع FC Baikal Irkutsk ‏.
مراجع

↑  "Career Summary". اتحاد روسيا لكرة القدم. 30 يونيو 2013. مؤرشف من الأصل في 2013-06-30.
وصلات خارجية

إدوارد بوجدانوف على موقع Soccerway.com (الإنجليزية)
بوابة أعلام
بوابة روسيا
بوابة كرة القدم
تطبل

| تطبل>  معلومات عامة   | تطبل>  معلومات عامة   |
| --- | --- |
من أنواع: الانتفاخ  
 التاريخ  :  التاريخ  
وصفها المصدر: الموسوعة السوفيتية الكبرى  ‏،  والموسوعة السوفيتية الكبرى  ‏،  وقاموس بروكهاوس وإفرون الموسوعي،  وقاموس بروكهاوس وإفرون الموسوعي الصغير  ‏  
تعديل مصدري - تعديل  : تعديل مصدري - تعديل  
تطبل البطن هي حالة طبية تتميز بتجمع زائد للغازات في الجهاز الهضمي مما يؤدي إلى انتفاخ منطقة البطن.
الأسباب المحتملة

انسداد الأمعاء
حصاة كلوية
اضطراب وظيفي
إفراط في الأكل
فرط النمو الجرثومي
التهاب الأمعاء
الإصابة الكلوية
التهاب الغشاء البطني المصلي
مراجع

↑  محمد مرعشي (2003). معجم مرعشي الطبي الكبير (بالعربية والإنجليزية). بيروت: مكتبة لبنان ناشرون. ص. 259. ISBN:978-9953-33-054-9. OCLC:4771449526. QID:Q98547939.
↑  Dorland's (2012). Dorland's Illustrated Medical Dictionary (ط. 32nd). Elsevier. ص. 1992. ISBN:978-0-19-856878-0. مؤرشف من الأصل في 2019-02-20.
| 0 | 1 |
| --- | --- |
التصنيفات الطبية:  التصنيف الدولي التاسع للأمراض (ICD-9-CM): 787.3  رموز المراجعة العاشرة للتصنيف الدولي للأمراض (ICD-10): R14  
المعرفات الخارجية:  نظام اللغة الطبية الموحدة (UMLS CUI): C3553272  
| 0 | 1 |
| --- | --- |
ضبط استنادي: وطنية :  قاعدة البيانات الوطنية التشيكية (NLCR AUT) 
بوابة طب
كلية الهندسة الميكانيكية والكهربائية بجامعة دمشق

كلية الهندسة الميكانيكية والكهربائية في جامعة دمشق :اختصار الاسم كما يطلق عليها (الهمك) − الهندسة الميكانيكية والكهربائية −
لمحة عن الكلية

أنشئت كلية الهندسة الميكانيكية والكهربائية عام/1963/ كمعهد عال صناعي استناداً إلى القرار الجمهوري رقم/99/ لعام 1963 وتحولت إلى كلية الهندسة الميكانيكية والكهربائية عام 1972 استناداً إلى المرسوم التشريعي رقم /38/لعام 1972 وألحقت كلية الهندسة الميكانيكية والكهربائية بجامعة دمشق كإحدى المؤسسات التعليمية والبحثية في قطاع التعليم العالي ثم تطورت الكلية وقفزت قفزات نوعية خلال السنوات القليلة الماضية وهي ترفد ميادين الإنتاج الصناعي المختلفة والاتصالات والحوسبة بمختصين من ذوي المؤهلات العلمية والعملية لمواكبة التطور والتقدم التقني العالي .
كان الهدف الأساسي هو دعم صناعة الطاقة وهي أي المحطات الحرارية كانت القطاع التجريبي الحقيقي المتاح حينها وبالتالي فقد كانت الهندسة الحرارية وهندسة الطاقة الكهربائية الأقسام الأكثر أهمية وكفاءة في المعهد العالي والكلية.
تقع الكلية في بداية الطريق المؤدي إلى مطار دمشق الدولي وتبلغ مساحتها حوالي /500/دونم، تضم مجموعة من المباني (الإدارة ومختلف الأقسام العلمية والمخابر والورشات) بمساحة طابقية إجمالية تزيد على /76750م2/، تقع ضمنها ثلاث وحدات سكنية للطلاب ويجري حالياً إنشاء /3/ وحدات جديدة، وترتبط الكلية بشبكة مواصلات جيدة تتيح للطالب الوصول إلى الكلية من مختلف أحياء دمشق وضواحيها . تهدف الخطة العلمية لكلية الهندسة الميكانيكية والكهربائية إلى إعداد مهندسين في مختلف ميادين كما وتهدف الهندسة الميكانيكية والكهربائية والإلكترونية والحواسيب والأتمتة والهندسة الطبية والصناعات النسيجية وتقاناتها والهندسة النووية والطاقات المتجددة والآليات وتأهيلهم بمستوى عال من المعرفة والمهارات بما يواكب التطور العلمي والثقافي العالمي، ويعمل الطاقم العلمي والمخبري والإداري في الكلية على تنمية وتفعيل روح الإبداع والتميز والعمل الجماعي لدى خريجي الكلية وحسن تطبيقهم واستخدامهم للمعارف العلمية المختلفة.
أقسام الكلية

قسم الميكانيك :
ميكانيك عام هندسة القوى الميكانيكية الهندسة الحرارية، (إمكانية التخصص في (الطاقة النووية أو الطاقات المتجددة) في السنة الرابعة)
هندسة السيارات والآليات الثقيلة
هندسة التصميم والإنتاج الصناعي (إمكانية التخصص في (علم المواد) في السنة الخامسة)
الهندسة الكيمائيه وهندسة البترول
قسم الكهرباء :
هندسة الالكترونيات والاتصالات
هندسة الطاقة الكهربائية محطات القدرة والتوزيع، (إمكانية التخصص في (الطاقات المتجددة) في السنة الرابعة)
هندسة الحواسيب والأتمتة (إمكانية التخصص في (التحكم والأتمتة) في السنة الرابعة)
الهندسة الطبية
الكلية التطبيقية (تخصص تقنيات حاسوب / ميكاترونكس)
هندسة ميكانيك الصناعات النسيجية وتقاناتها
أقسام الكلية > ملحق بالكلية

معهد الهندسة الميكانيكية والكهربائية
المعهد التقاني لهندسة الحاسوب
المعهد التقاني للعلوم المالية والمصرفية
المعهد العالي لأبحاث الليزر وتطبيقاته
المعهد العالي للترجمة والترجمة الفورية
أبنية الكلية

مبنى الإدارة.
المبنى الجديد.
مبنى متاع.(مؤسسة تنفيذ الانشاءات العسكرية)
مبنى الورشات.
مبنى الطاقة.
مبنى الإلكترون.
مبنى الطاقات المتجددة ( وقد أضيف حديثاً).
المبنى الحديث (البناء الأحمر).
مبنى المسرح ( افتتح في عام 2016 )
دراسات عليا

تمنح الكلية درجتي درجة الماجستير والدكتوراه في الاختصاصات التي حددها نظام الدراسات العليا الخاص بالكلية والصادر بالقرار الوزاري رقم 38/ و تاريخ 13/6/2007 وبقرار مجلس التعليم العالي رقم 209/و تاريخ 13/5/2007 حيث يتاح لخريجي كلية الهندسة الميكانيكية والكهربائية جامعة دمشق أن يتابعوا دراساتهم العليا في القطر العربي السوري وأية دولة في العالم وفي الكلية وفق المراحل الآتية :
مرحلة الماجستير لمختلف الاختصاصات والأقسام، مدة الدراسة الدنيا فيها سنتين.
مرحلة الدكتوراه لمختلف الاختصاصات والأقسام، مدة الدراسة الدنيا فيها أربع سنوات.
بلغ عدد طلاب الماجستير المسجلين في الاختصاصات كافة سنة أولى (261) وفي السنة الثانية (271) طالب وطالبة.
بلغ عدد طلاب الدكتوراه المسجلين في الاختصاصات كافة (29) طالب وطالبة.
تم منح /121/ درجة ماجستير في الكلية.
تم منح /15/ درجة دكتوراه في الكلية .
عمادة الكلية

| أسم عميد الكلية  | الفترة الزمنية |
| --- | --- |
الأستاذ فايز الناصر: 1963 - 1971
الدكتور محمد يحيى رستم: 1972 - 1973
الدكتور جميل أبو جهجاه: 1973 - 1974
الدكتور شوقي البطل: 1974 - 1978
الدكتور فؤاد عازر: 1978 - 1980
الدكتور اسبيرو الياس: 1980 - 1982
الدكتور محمد علي عثمان: 1983 - 1985
الدكتور محمد غانم: 1985 - 1988
الدكتور نزيه أبو صالح: 1988 - 1991
الدكتور نديم مخيبر: 1991 -2000
الدكتور فيصل عباس: 2000 - 2006
الدكتور هاشم ورقوزق: 2006 - 2011
الدكتور جمال العباس: 2012 - 2011
الدكتور حسين علي تينة: كلف منذ 14/5/2012
الدكتور مازن محايري: من 2016-2018
الدكتور محمد فراس الحناوي: كلف منذ عام 2018 -2020
الدكتور مصطفى موالدي: كلف منذ 2020
مجلس الكلية

عميد الكلية                   مكتب مرسين للمعاملات
نائب العميد للشؤون العلمية             مكتب مرسين للمعاملات
نائب العميد للشؤون الإدارية والطلاب          مكتب مرسين للمعاملات                       الدكتور محمد فراس الحناوي                          عضواً
رئيس قسم العلوم الأساسية                               مكتب مرسين للمعاملات
رئيس قسم هندسة التصميم الميكانيكي                     مكتب مرسين للمعاملات                   عضواً
رئيس قسم هندسة الحواسيب والأتمتة                        مكتب مرسين للمعاملات                  عضواً
رئيس قسم هندسة الالكترونيات والاتصالات                  مكتب مرسين للمعاملات                         عضواً
رئيس قسم هندسة الصناعات النسيجية وتقاناتها         مكتب مرسين للمعاملات                        رجب برقدار عضواً
رئيس قسم هندسة الطاقة الكهربائية                     مكتب مرسين للمعاملات         مكتب مرسين للمعاملات          الدكتور محمد سعيد السابق                             عضوا
رئيس دائرة الكلية                                    مكتب مرسين للمعاملات                                عضواً
ممثل نقابة المعلمين                                  مكتب مرسين للمعاملات                    عضواً
ممثل الطلاب
المهندس أسامة الرفاعي
عضوا
ممثل طلاب الدراسات العليا                            م . زينة البيطار                                     عضواً
صفحات الويب

الموقع الرسمي لكلية الهندسة الميكانيكية والكهربائية (جامعة دمشق)
منتدى كلية الهمك (ملتقى طلاب جامعة دمشق)
جورجتاون (سانت فنسنت والغرينادين)

لمعانٍ أخرى، طالع جورجتاون (توضيح).
جورجتاون هي قرية في سانت فينسنت والغرينادين, و هي تعتبر أكبر منطقة مائهولة بالسكان في أبراشية تشارلوت. كما أنها أيضاً العاصمة للإبراشية.
أنظر

سانت فنسنت والغرينادين
مراجع

↑    "صفحة  جورجتاون (سانت فنسنت والغرينادين) في GeoNames ID". GeoNames ID. اطلع عليه بتاريخ 2024-10-26.
↑  "Georgetown (St Vincent and the Grenadines)". مؤرشف من الأصل في 2018-01-15. اطلع عليه بتاريخ 2017-10-29.
بوابة تجمعات سكانية
بوابة جغرافيا
بوابة سانت فينسنت والغرينادين
ديناميكا حرارية كمومية

في علوم الفيزياء، تعرف الديناميكا الحرارية الكمومية أو ثرموديناميكا الكم بأنها العلم الذي يهتم بدراسة ديناميكا الحرارة والشغل في أنظمة الكم. بشكل تقريبي، تحاول ثرموديناميكا الكم دمج الديناميكا الحرارية مع ميكانيكا الكم إلى واحدة متماسكة شاملة. النقطة الأساسية التي بدأت منها ميكانيكا الكم كانت في 1900 عندما أبرز ماكس بلانك «فرضية الكم».
حسب الرؤية الديناميكية

هناك ارتباط وثيق بين الديناميكا الحرارية الكمومية ونظرية الأنظمة الكمومية المفتوحة. تدخل ميكانيكا الكم الديناميكا في الديناميكا الحرارية، معطيةً أساسًا صلبًا لترموديناميكا الزمن المنتهي. الافتراض الرئيسي هو أن العالم كله نظام كبير مغلق، وبالتالي فإن تطور الزمن محكوم بتحويل واحدي يولده هاملتوني عالمي. في سيناريو النظام والحوض المدمجين يمكن تفكيك الهاميلتوني إلى:
H=H_{S}+H_{B}+H_{SB}
حيث  H_{S} هاميلتوني النظام، و H_{B} هاميلتوني الحوض، و H_{SB} هو تفاعل الحوض-النظام. يمكن الحصول على حالة النظام من أثر جزئي على النظام والحوض معًا:  \rho _{S}(t)=Tr_{B}(\rho _{SB}(t)). الديناميكا المختزلة هي وصف مكافئ لديناميات النظام التي تستخدم فقط مؤثرات النظام. بافتراض خاصية ماركوف للديناميكا فإن المعادلة الأساسية لحركة نظام كمومي مفتوح هي معادلة ليندبالد (جي كي إل إس):
{\dot {\rho }}_{S}=-{i \over \hbar }[H_{S},\rho _{S}]+L_{D}(\rho _{S})
H_{S} جزء هاميلتوني (هيرميتي) و L_{D}:
L_{D}(\rho _{S})=\sum _{n}\left(V_{n}\rho _{S}V_{n}^{\dagger }-{\frac {1}{2}}\left(\rho _{S}V_{n}^{\dagger }V_{n}+V_{n}^{\dagger }V_{n}\rho _{S}\right)\right)
هو الجزء التبديدي الذي يصف ضمنيًّا عن طريق مؤثرات النظام  V_{n} أثر الحوض على النظام. تحتم خاصية ماركوف عدم تعلق النظام والحوض ببعضهما في كل الأوقات  \rho _{SB}=\rho _{s}\otimes \rho _{B}. معادلة (إل-جي كي إس) وحيدة الاتجاه وتؤدي بأي حالة ابتدائية  \rho _{S} إلى حل حالة ساكنة لا يتغير مع معادلة الحركة  {\dot {\rho }}_{S}(t\rightarrow \infty )=0.
توفر صورة هايزنبرغ ربطًا مباشرًا مع الظواهر الملاحظة في ترموديناميكا الكم. لديناميكا ظاهرة في النظام يمثلها المعامل  O الشكل التالي:
{\frac {dO}{dt}}={\frac {i}{\hbar }}[H_{S},O]+L_{D}^{*}(O)+{\frac {\partial O}{\partial t}}
حيث تشتمل احتمالية أن المعامل  O معتمد صراحةً على الزمن.
حسب الرؤية الديناميكية > ظهور المشتق الزمني للقانون الأول في الديناميكا الحرارية

عندما  O=H_{S} يظهر القانون الأول في الديناميكا الحرارية: {\frac {dE}{dt}}=\left\langle {\frac {\partial H_{S}}{\partial t}}\right\rangle +\langle L_{D}^{*}(H_{S})\rangle حيث تفسر الاستطاعة بأنها  P=\left\langle {\frac {\partial H_{S}}{\partial t}}\right\rangle  وتيار الحرارة J=\langle L_{D}^{*}(H_{S})\rangle .
يجب وضع شروط إضافية على المبدد  L_{D} ليتوافق مع الديناميكا الحرارية. أولًا يجب أن يصبح الثابت  \rho _{S}(\infty ) حالة توازن غيبس. هذا يعني أن المبدد  L_{D} يجب أن يتبادل مع الجزء الوحدوي الذي ولده  H_{S}. أيضًا فإن حالة التوازن ثابتة ومستقرة. يستخدم هذا الافتراض لاشتقاق معيار كوبو-مارتن-شفاينغر لاستقرار التوازن الحراري (أي حالة ك. م. ش.).
يمكن الحصول على مقاربة فريدة ومتجانسة باشتقاق المولد  L_{D} في حد الاقتران الضعيف للنظام والحوض. يمكن إهمال طاقة التفاعل في هذا الحد. تمثل هذه المقاربة استمثالًا ترموديناميكيًّا: إذ تسمح بانتقال الطاقة مع إبقاء عزل الجداء الموتري بين النظام والحوض، أي نسخة كمومية من تجزئة إيزوترمية (بثبات درجة الحرارة).
يتضمن السلوك الماركوفي تعاونًا معقدًا بين ديناميكا النظام والحوض. هذا يعني أنه في المعالجات الظواهرية، لا يمكن دمج هاميلتونيات اعتباطية للنظام  H_{S} مع مولد (إل- جي كي إس) معطى. هذه الملاحظة مهمة بشكل خاص في سياق الديناميكا الحرارية الكمومية، حيث يميل الناس إلى دراسة الديناميكا الماركوفية بهاميلتوني تحكم اعتباطي. يمكن للاشتقاقات الخاطئة للمعادلة الكمومية الرئيسية أن تقود بسهولة إلى خرق قوانين الديناميكا الحرارية.
الاضطراب الخارجي الذي يعدل هاميلتوني النظام يعدل كذلك تدفق الحرارة. كنتيجة لذلك يجب أن تعاد معايرة مولد إل-جي كي إس. يمكن في حالة التغير البطيء تبني الطريقة الأديباتية واستخدام هاميلتوني النظام الآني لاشتقاق  L_{D}. من تصنيفات المشاكل المهمة في الديناميكا الحرارية الكمومية الأنظمة المقادة دوريًّا. توضع محركات الحرارة الكمومية الدورية والبرادات المقادة بالاستطاعة ضمن هذا التصنيف.
اقتُرحت إعادة معاينة علاقة تيار الحرارة المعتمد على الزمن باستخدام تقنيات النقل الكمومي.
اقتُرح اشتقاق الديناميكا المتجانسة وراء حد الاقتران الضعيف.
حسب الرؤية الديناميكية > ظهور القانون الثاني

القانون الثاني للديناميكا الحرارية ينص على لاعكوسية الديناميكا، أو عدم تناظر عكس الزمن. يجب أن يكون هذا متسقًا مع التعريف التجريبي المباشر: الحرارة تتدفق بشكل عفوي من المنبع الساخن إلى المصرف البارد.
من وجهة نظر استاتيكية (سكونية)، لأجل نظام كمومي مغلق، فإن القانون الثاني في الديناميكا الحرارية نتيجة للتطور الوحدوي. في هذه المقاربة، يجب تعويض تغير الإنتروبيا قبل التغير في النظام الكلي وبعده. تبنى وجهة النظر الديناميكية على التعويض المحلي لتغيرات الإنتروبيا في الأنظمة الفرعية والإنتروبيا المولدة في الأحواض.
حسب الرؤية الديناميكية > ظهور القانون الثاني > الإنتروبيا

في الديناميكا الحرارية، الإنتروبيا تتعلق بعملية ملموسة. في ميكانيكا الكم، يترجم هذا إلى قابلية قياس النظام والتلاعب به بناءً على المعلومات المحصلة من القياس. من الأمثلة عفريت ماكسويل، الذي حل مسألته ليو سزيلارد.
تترافق إنتروبيا ظاهرة مدروسة ما مع القياس الإسقاطي الكامل للظاهرة المدروسة  \langle A\rangle  حيث يمتلك المعامل  A تفكيكًا طيفيًّا:  A=\sum _{j}\alpha _{i}P_{j} حيث  P_{j} هي معاملات الإسقاط للقيمة الذاتية  \alpha _{j}. احتمال النتيجة j هو  p_{j}=Tr(\rho P_{j}). الإنتروبيا المرافقة للظاهرة المدروسة  \langle A\rangle  هي إنتروبيا شانون فيما يخص النتائج المحتملة:
S_{A}=-\sum _{j}p_{j}\ln p_{j}
أكثر الظواهر المدروسة أهمية في الديناميكا الحرارية هي الطاقة الممثلة بالمعامل الهاميلتوني  H وتترافق مع إنتروبيا الطاقة  S_{E}.
اقترح جون فون نيومان استبعاد أكثر ظاهرة مدروسة إعطاءً للمعلومات لتمييز إنتروبيا النظام. يُحصل على هذا الثابت بتقليل الإنتروبيا إلى الحد الأدنى بالنسبة إلى كل الظواهر المدروسة المحتملة. يتبادل معامل أكثر ظاهرة مدروسة إعطاءً للمعلومات مع حالة النظام. يصطلح على تسمية إنتروبيا هذه الظاهرة باسم إنتروبيا فون نيومان وهي تساوي:
S_{vn}=-Tr(\rho \ln \rho )
كنتيجة فإن  S_{A}\geq S_{vn} لأجل كل الظواهر المدروسة. عند التوازن الحراري فإن إنتروبيا الطاقة تساوي إنتروبيا فون نيومان:
S_{E}=S_{vn} S_{vn}
S_{vn} قيمتها ثابتة بالنسبة إلى تحويل وحدوي يعير الحالة. إنتروبيا فون نيومان  S_{vn} قابلة للجمع فقط لأجل حالة نظام تتكون من جداء موتري لأنظمتها الفرعية:
\rho =\Pi _{j}\otimes \rho _{j}
حسب الرؤية الديناميكية > ظهور القانون الثاني > صيغة كلاوسيوس للقانون الثاني

لا يمكن إجراء عملية نتيجتها الوحيدة نقل الحرارة من جسم ذي درجة حرارة أقل إلى جسم ذي درجة حرارة أعلى.
يصبح نص هذا القانون لأجل N حوض حراري مقترن في حالة ساكنة:
\sum _{n}{\frac {J_{n}}{T_{n}}}\geq 0
يمكن البرهنة على صيغة ديناميكية للقانون الثاني على أساس متراجحة سبون
Tr\left(L_{D}\rho [\ln \rho (\infty )-\ln \rho ]\right)\geq 0
وهي صحيحة لأي مولد إل-جي كي إس ذي حالة ساكنة  \rho (\infty ).
يمكن توظيف الاتساق مع الترموديناميكا للتحقق من النماذج الكمومية الديناميكية للنقل. على سبيل المثال، ظهر أن النماذج المحلية للشبكات التي تكون فيها معادلات إل-جي كي إس المحلية مرتبطة بروابط ضعيفة تخرق القانون الثاني للديناميكا الحرارية.
حسب الرؤية الديناميكية > الشروط الأديباتية الكمومية والترموديناميكية والاحتكاك الكمومي

لا تمتلك العمليات الترموديناميكية الكظومة تغيرًا في الإنتروبيا. يعدل تحكم خارجي عادةً الحالة. يمكن نمذجة نسخة كمومية من العملية الكظومة بهاميلتوني معتمد على الزمن متحكم به خارجيًّا  H(t). إذا كان النظام معزولًا فإن الديناميكا وحدوية، وبالتالي فإن 




S

v
n




{\textstyle S_{vn}}

 S_{vn} S_{vn} ثابت. تعرف العملية الكمومية الأديباتية بثبات إنتروبيا الطاقة  S_{E}. بالتالي فإن شرط الكظامة الكمومي مكافئ لعدم وجود تغير صافٍ في عدد مستويات الطاقة الآنية. هذا يعني أن الهاميلتوني يجب أن يبدل نفسه عند أوقات زمنية مختلفة:
[H(t),H(t')]=0
عند عدم تحقق الشروط الأديباتية يطلب عمل إضافي للوصول إلى قيمة التحكم النهائية. لأجل نظام معزول فإن هذا العمل غير قابل للاسترجاع، بما أن الديناميكا وحدوية ويمكن عكسها. الاتساق المخزن في العناصر غير القطرية لمعامل الكثافة يحمل المعلومات المطلوبة لاسترجاع الكلفة الطاقية الإضافية وعكس الديناميكا. هذه الطاقة غير قابل للاسترجاع عادةً بسبب التفاعل مع خوض يسبب تغير طور الطاقة. يتصرف الحوض في هذه الحالة كمقياس للطاقة. هذه الطاقة الضائعة هي المكافئ الكمومي للاحتكاك.
حسب الرؤية الديناميكية > ظهور الصيغة الديناميكية للقانون الثالث للديناميكا الحرارية

هناك على ما يبدو شكلان مستقلان للقانون الثالث للديناميكا الحرارية وضع كلًّا منهما في الأساس فالتر نيرنست. يعرف الشكل الأول باسم نظرية نيرنست الحرارية ويمكن صياغته كالتالي:
تسعى إنتروبيا أي مادة نقية في حالة توازن ترموديناميكي إلى الصفر عندما تسعى درجة الحرارة إلى الصفر.
الشكل الثاني هو ديناميكي ويعرف باسم مبدأ عدم الوصول
من المستحيل بأي إجراء مهما كان مثاليًّا تخفيض تركيبة إلى درجة حرارة الصفر المطلق بعدد منتهٍ من العمليات.
يؤدي القانون الثاني في الديناميكا الحرارية في الحالة الساكنة إلى أن الإنتاج الكلي للإنتروبيا غير سالب. عندما يقترب الحوض البارد من درجة حرارة الصفر المطلق فمن الضروري إقصاء تفرق إنتاج الإنتروبيا في الجانب البارد عندما  T_{c}\rightarrow 0، ومنه:
{\dot {S}}_{c}\propto -T_{c}^{\alpha }~~~,~~~~\alpha \geq 0~~.
لأجل  \alpha =0 فإن تحقيق القانون الثاني يعتمد على إنتاج الإنتروبيا للأحواض الأخرى، والذي يجب أن يعوض إنتاج الإنتروبيا السالب للحوض البارد. تعدل الصيغة الأولى للقانون الثالث هذا القيد. بدل  \alpha \geq 0 يفرض القانون الثالث  \alpha >0، ضامنًا أن إنتاج الإنتروبيا عند الصفر المطلق في الحوض البارد معدوم:  {\dot {S}}_{c}=0. يؤدي هذا الشرط إلى شرط التدريج للتيار الحراري  {J}_{c}\propto T_{c}^{\alpha +1}.
يمكن إعادة صياغة الشكل الثاني المعروف باسم مبدأ عدم الوصول بالشكل التالي:
لا يمكن لمبرد أن يبرد نظامًا إلى الصفر المطلق في وقت منتهٍ.
ديناميكا عملية التبريد محكومة بالعلاقة:
{J}_{c}(T_{c}(t))=-c_{V}(T_{c}(t)){\frac {dT_{c}(t)}{dt}}~~.
حيث  c_{V}(T_{c}) هي السعة الحرارية للحوض. بأخذ  {J}_{c}\propto T_{c}^{\alpha +1} و c_{V}\sim T_{c}^{\eta } مع  {\eta }\geq 0 يمكننا تكميم هذا الشكل بتقدير الأس المميز  \zeta  لعملية التبريد
{\frac {dT_{c}(t)}{dt}}\propto -T_{c}^{\zeta },~~~~~T_{c}\rightarrow 0,~~~~~{\zeta =\alpha -\eta +1}
تقدم هذه المعادلة العلاقة بين الأس المميز  \zeta  و \alpha . عندما  \zeta <0 فإن الخوض يبرد إلى درجة حرارة الصفر في وقت منتهٍ، ما يعني اختراقًا للقانون الثالث. يتضح من المعادلة الأخيرة أن مبدأ عدم الوصول أكثر تقييدًا من نظرية نيرنست الحرارية.
طالع أيضاً

دوامة كمومية
وصلات خارجية

Quantum Thermodynamics and the Gibbs Paradox
Quantum Thermodynamics
On the Classical Limit of Quantum Thermodynamics in Finite Time [PDF-format]
Quantum Thermodynamics - list of good related articles
بوابة ميكانيكا الكم
بوابة الفيزياء
فردانية ضعفانية

في غشائيات الأجنحة، نظام تحديد الجنس يتضمن ذكور فردانية وإناث ضِعفانية. في مستعمرة الاجتماعية العليا مع ملكة واحدة، ترتبط الإناث ارتباطًا وثيقًا بشكل غير عادي.
الفردانية الضعفانية أو فردانی ضعفانی (بالإنجليزية: haplodiploidy)‏ هي نظام لتحديد الجنس، يتطور فيه الذكر من بيض غير مخصب ويكون بذلك فرداني، وتنمو الإناث من البيض المخصب وتكون بذلك ضِعفانية. بما أن الذكور فردانية والإناث ضعفانية، يُطلق على هذا النظام اسم الفردانية الضعفانية. تُسمى الفردانية الضعفانية أحياناً بإِنْتَاجُ الذُّكور (arrhenotoky).
تُحدد الفردانة الضعفانية الجنس في جميع أعضاء حشرات غشائيات الأجنحة (النحل والنمل والدبابير)، وهدبيات الأجنحة.كما قد يحدث النظام بشكل متقطع في بعض أنواع سوس العنكبوت، نصفيات الأجنحة، الخنافس (خنافس اللحاء)، والدوارات.
في هذا النظام، يتم تحديد الجنس من خلال عدد مجموعات الكروموسومات التي يتلقاها الفرد. يتشكل النسل عند اتحاد الحيوانات المنوية والبويضة، حيث يتطور ذلك ليصبح أنثى، والبيض الغير المخصب يتطور ليصبح ذكر. هذا يعني أن الذكور لديهم نصف عدد الكروموسومات التي تمتلكها الإناث، ولهذا يتم وصف الذكر على أنه فرداني، في حين أن الإناث ضعفانية.
يحتوي نظام الفردانية الضعفانية على عدد من الخصائص الغريبة والمختلفة عن أنظمة تحديد الجنس الأخرى. على سبيل المثال لا الحصر، الذكر ليس له أب ولا يمكن أن يكون له أبناء، ولكن لديه جد ويمكن أن يكون له أحفاد. بالإضافة إلى ذلك، إذا كانت مستعمرة الحشرة في الاجتماعية العليا تحتوي على ملكة واحدة فقط، وقد تزاوجت مرة واحدة فقط، فإن معامل الارتباط بين العمال (إناث ضعفانية) في خلية أو عش هي 3⁄4. وهذا يعني أن العمال في مثل هذه المستعمرات الأحادية مع ملكة الواحدة يرتبطون ارتباطًا وثيقًا بشكل ملحوظ أكثر من أنظمة تحديد الجنس الأخرى، حيث أن العلاقة بين الأشقاء في تلك الأنظمة لا تزيد عادةً عن النصف 1⁄2. هذه هي النقطة التي تدفع نظرية اصطفاء الأقارب لكيفية تطور الاجتماعية العليا. أما إذا ما كانت الفردانية الضعفانية في الواقع قد مهدت الطريق لتطور الاجتماعية العليا، فذلك لا يزال قيد جدل.
ميزة أخرى لهذا النظام هو أن أي طفرات متنحية قاتلة ومضرة سوف يتم إزالتها بسرعة لأنه سيتم التعبير عنها تلقائيًا في الذكور (يتم ذلك في كل مرة تنشأ فيها طفرات خطيرة، حيث يتم قتل أي فرد يكون فيه تلك الطفرات).
الفردانية الضعفانية هي ليست نفس نظام تحديد الجنسXo. يتلقى الذكور نصف الكروموسومات التي تتلقاها الإناث، بما في ذلك الصبغيات الجسمية. في المقابل، في نظام تحديد الجنس X0، يتلقى كل من الذكور والإناث عددًا متساوياً من الصبغيات الجسمية، ولكن عندما يتعلق الأمر بالصبغيات الجنسية، ستتلقى الإناث كروموسومان X، بينما يتلقى الذكور كروموسوم X واحد فقط.
آليات الحدوث

تم اقتراح عدة نماذج للآليات الجينية التي تحدث فيها الفردانية الضعفانية. النموذج الأكثر شيوعًا هو نموذج الأليل التكميلي (complementary allele model). وفقًا لهذا النموذج، إذا كان الفرد متغاير الزيجوت(متغاير الازدواج)في موقع كروموسومي معين، فإنه يتطور إلى أنثى، في حين أنه يتطور إلى ذكر إذا كان متماثل الزيجوت (متماثل الازدواج) أو فرداني الزيجوت. بصيغة آخرى، يتطور النسل الضعفاني من بيض مخصب، ويكون عادةً أنثى، في حين أن النسل الفرداني يتحول إلى ذكور من بيض غير مخصب.
تكون الذكور الضعفانية مصابة بالعقم لأن خلاياها لن تخضع للانقسام المنصف لتشكيل الحيوانات المنوية. لذلك، سيكون الحيوان المنوي ضعفاني، مما يعني أن النسل سيكون ثلاثي الصبغيات. نظراً لأن الأم والأبناء في غشائيات الأجنحة يتشاركون في نفس الجينات، فقد يكونون حساسين بشكل خاص تجاه التوالد الداخلي: يقلل التوالد الداخلي من عدد أليلات الجنس المختلفة الموجودة في السكان، مما يزيد من حدوث الذكور الضعفانية.
بعد التزاوج، تقوم كل أنثى في غشائيات الأجنحة بتخزين الحيوانات المنوية في كيس داخلي يسمى كيس (محفظة) المني. تتحكم الأنثى المتزاوجة في إطلاق الحيوانات المنوية المخزنة من داخل العضو: إذا أطلقت البويضة الحيوانات المنوية أسفل قناة البيض، يتم تخصيب البويضة.
يمكن للنحل الاجتماعي والدبابير والنمل تعديل نسبة الجنس داخل المستعمرات مما يزيد من مُعامل الارتباط بين الأعضاء ويولد ذلك قوة عاملة مناسبة للظروف المحيطة. في أنواع أخرى من غشائيات الأجنحة المنفردة، تضع الإناث بيضًا غير مخصبًا على مصادر أغذية فقيرة بينما تضع البويضات المخصبة على مصادر غذائية أفضل، ربما لأن صلاحية الإناث سوف تتأثر سلبًا بشكل أكبر بالنقص الغذائي في حياتها المبكرة. يمكن أيضاً لخنافس الأمبروزيا التلاعب وتعديل نسبة الجنس في مجتمعاتها، حيث أنهم يضعون البيض أكثر من الرجال عندما تكون فرص تفريق الذكور والتزاوج مع الإناث في مواقع مختلفة أكبر.