stanford-oval/wikipedia huggingface dataset:
سفارة نيوزيلندا في السويد

سفارة نيوزيلندا في السويد هي أرفع تمثيل دبلوماسي لدولة نيوزيلندا لدى السويد. تقع السفارة في ستوكهولم وهي تهدف لتعزيز المصالح النيوزيلندية في السويد.
مراجع

↑   https://www.mfat.govt.nz/en/countries-and-regions/europe/sweden/new-zealand-embassy/contactfull. {{استشهاد ويب}}: |url= بحاجة لعنوان (مساعدة) والوسيط |title= غير موجود أو فارغ (من ويكي بيانات) (مساعدة)
1 2 3 4 5   https://www.mfat.govt.nz/en/countries-and-regions/europe/sweden/new-zealand-embassy/. {{استشهاد ويب}}: |url= بحاجة لعنوان (مساعدة) والوسيط |title= غير موجود أو فارغ (من ويكي بيانات) (مساعدة)
↑  "ما هو المقصود بالتمثيل الدبلوماسي؟ – استشارات قانونية مجانية". مؤرشف من الأصل في 2017-06-11. اطلع عليه بتاريخ 2019-08-06.
↑  "New Zealand - Embassies and Consulates". www.embassypages.com. مؤرشف من الأصل في 2017-06-06. اطلع عليه بتاريخ 2019-07-31.
↑  "Sweden - Embassies and Consulates". www.embassypages.com. مؤرشف من الأصل في 2017-02-25. اطلع عليه بتاريخ 2019-07-31.
سرعة الزمرة

إن سرعة الزمرة (ملاحظة 1) لموجة هي السرعة التي ينتشر بها شكل منحنى التغير في قيمة سعة الموجة عبر الفراغ.
على سبيل المثال، عند إلقاء حجر وسط بركة ماء ساكنة، سينتج لدينا على سطح الماء نمط دائري من الأمواج ذات مركز ساكن يُعرف أيضًا باسم «مويجة» أو تموُّج. تكون زمرة الموجة في هذه الحالة هي حلقة الأمواج الآخذه في الاتساع، والتي يمكن لنا من خلالها التمييز بين المُويجات الفردية ذات الأطوال الموجية المختلفة التي تسافر بسرعات مختلفة. تسافر الموجات الأقصر أسرع من الزمرة ككل، ولكن تتضاءل سعاتها مع اقترابها من الحافة الأمامية للزمرة. تسافر الموجات الأطول بسرعة أبطأ، وتتضاءل سعاتها مع ابتعادها عن الحدود الطرفية للزمرة.
الشرح والتعريف > التعريف الرياضي

تعرف سرعة الزمرة vg رياضياً بالمعادلة:
حيث
ω هو التردد الزاوي (راديان/الثانية)
k هو عدد الموجة (راديان/متر)
بالمقابل فإن سرعة الطور تعطى بالمعادلة"
vp = ω/k
تُعرف الدالة ω(k) والتي تُعطي ω كدالة ل k ب«علاقة التشتت».
إذا كانت ω تتناسب طردًا مع k، تكون سرعة الزمرة مساوية تمامًا لسرعة الطور. يمكن للموجة أيًّا كان شكلها السفر بهذه السرعة دون تشتت.
إذا كانت ω تحويلًا خطيًا ل k، ولكن غير متناسبان طرديًا، (ω = ak + b)، تختلف سرعة الزمرة عن سرعة الطور. سيسافر منحنى التغير في قيمة الحزمة الموجية بسرعة الحزمة، بينما ستنتقل قمم وقيعان المنحنى بسرعة الطور.
إذا لم ω تحويلًا خطيًا ل k، سيتشتت منحنى التغير في قيمة الحزمة الموجية خلال انتقاله. بما أن الحزمة الموجية تحوي طيفًا من مختلف الترددات الموجية (وبالتالي قيم مختلفة ل k)، ستختلف سرعة الزمرة ∂ω/∂k باختلاف قيمة k. وبالتالي، لا يسير منحنى التغير في قيمة الحزمة الموجية بسرعة ثابتة، ولكن ستنتقل عناصر عدده الموجي k بسرعات مختلفة، مشتتةً منحنى التغير في قيمة الحزمة الموجية. في حال كان لدى لدى الحزمة الموجية نطاق ضيق من الترددات، وكانت ω(k) خطية على ذلك النطاق الضيق، ستكون فترة التشتت صغيرة، تبعًا للاخطيّة. على سبيل المثال، من أجل موجات الجاذبية للمياه العميقة تكون 



ω
=


g
k




{\textstyle \omega ={\sqrt {gk}}}

 وبالتالي vg = vp/2.
ترتكز هذه الفكرة على نمط موجة جر لكيلفن من أجل موجة المقدمة (موجة الصدمة) لجميع السفن والأجسام السابحة. بغض النظر عن السرعة التي يسيرون بها، طالما كانت سرعتهم ثابتة، ستظهر موجة الجر على كل طرف زاوية مقدارها 19.47 درجة = ثلث جيب الزاوية القوسيّ على خط التنقل.
الشرح والتعريف > الاشتقاق

أحد اشتقاقات سرعة الزمرة هو كالتالي.
اعتبر حزمة موجية كدالة لموضع x وزمن t حيث t: α(x,t).
ولتكن A(k) هي تحويل فورييه لها في الزمن t = 0،
\alpha (x,0)=\int _{-\infty }^{\infty }dk\,A(k)e^{ikx}.
حسب مبدأ التراكب، ستكون حزمة الموجة في أي وقت t هي:
\alpha (x,t)=\int _{-\infty }^{\infty }dk\,A(k)e^{i(kx-\omega t)},
حيث ω دالة ضمنية ل k.
افترض أن الحزمة الموجية α أحادية اللون (ذات موجة واحدة)،بالتالي تبلغ A(k) ذروتها حول عدد موجي مركزي k0.
ثم، بالاستخطاط:
\omega (k)\approx \omega _{0}+\left(k-k_{0}\right)\omega '_{0}
حيث:
\omega _{0}=\omega (k_{0}) و  \omega '_{0}=\left.{\frac {\partial \omega (k)}{\partial k}}\right|_{k=k_{0}}
وبعد إضافة بعض الحيل الجبرية يكون لدينا:
\alpha (x,t)=e^{i\left(k_{0}x-\omega _{0}t\right)}\int _{-\infty }^{\infty }dk\,A(k)e^{i(k-k_{0})\left(x-\omega '_{0}t\right)}.
هناك عاملان لهذه العبارة، العامل الأول  e^{i\left(k_{0}x-\omega _{0}t\right)}، يصف حزمية موجية أحادية اللون مثالية بمتجه موجي k0، بقمم وقيعان تتحرك بسرعة طور  \omega _{0}/k_{0} ضمن منحنى التغير في قيمة الحزمة الموجية.
العامل الآخر هو:
\int _{-\infty }^{\infty }dk\,A(k)e^{i(k-k_{0})\left(x-\omega '_{0}t\right)}
ويدل على منحنى التغير في قيمة الحزمة الموجية. تعتمد دالة منحنى التغير هذه على الموضع والزمن فقط عبر التوافقية  (x-\omega '_{0}t).
وبالتالي يسير منحنى التغير في قيمة الحزمة الموجية بسرعة:
\omega '_{0}=\left.{\frac {d\omega }{dk}}\right|_{k=k_{0}}~,
ما يفسر معادلة سرعة الزمرة.
الشرح والتعريف > الشروط عالية الرتبة في التشتت

جزء من الاشتقاق السابق هو متتالية تايلور:
\omega (k)\approx \omega _{0}+(k-k_{0})\omega '_{0}(k_{0})
إذا كان للحزمة الموجية انتشار واسع نسبيًا للتردد الموجي، أو إن امتلك التشتت ω(k) متغيرات حادة (بسبب الرنين مثلًا)، أو في حال سافرت الحزمة الموجية لمسافات بعيدة، لا يعود هذا الافتراض صالحًا، وتصبح الشروط عالية الرتبة في متسلسلة تايلور مهمًا.
كنتيجة لذلك، لا يتحرك منحنى التغير في قيمة الحزمة الموجية فقط، بل يتشتت أيضًا، إلى حد يمكن وصفه ب«تشتت سرعة الزمرة». باستفاضة، تتحرك عناصر تردد مختلفة من الحزمة الموجية بسرعات مختلفة، بحيث تتحرك العناصر الأسرع باتجاه مقدمة الحزمة، والأبطأ باتجاه الخلف. أخيرًا، تصبح الحزمة الموجية منتشرة. يعد هذا تأثيرًا مهمًا في امتداد الإشارة عبر الألياف البصرية وفي تصميم الليزر عالي الطاقة قصير النبض.
الشرح والتعريف > التاريخ

طُرحت فكرة سرعة الزمرة واختلافها عن سرعة الطور من قبل عالم الرياضيات الإيرلندي ويليام هاملتون عام 1839، وعُولجت لأول مرة من قبل جون ويليام ريليه في «نظرية الصوت» التي كتبها عام 1877.
الشرح والتعريف > صيَغ أخرى

من أجل الضوء، يتعلق كل من معامل الانكسار n وطول الموجة في الفراغ λ0 وطول الموجة في الوسط λ بالعلاقة:
\lambda _{0}={\frac {2\pi c}{\omega }},\;\;\lambda ={\frac {2\pi }{k}}={\frac {2\pi v_{p}}{\omega }},\;\;n={\frac {c}{v_{p}}}={\frac {\lambda _{0}}{\lambda }},
حيث سرعة الطور هي vp = ω/k
وبالتالي يمكن حساب سرعة الزمرة عبر أي من المعادلات التالية:
{\begin{aligned}v_{g}&={\frac {c}{n+\omega {\frac {\partial n}{\partial \omega }}}}={\frac {c}{n-\lambda _{0}{\frac {\partial n}{\partial \lambda _{0}}}}}\\&=v_{p}\left(1+{\frac {\lambda }{n}}{\frac {\partial n}{\partial \lambda }}\right)=v_{p}-\lambda {\frac {\partial v_{p}}{\partial \lambda }}=v_{p}+k{\frac {\partial v_{p}}{\partial k}}.\end{aligned}}
ضمن الأبعاد الثلاثة

من أجل الموجات التي تسافر ضمن ثلاثة أبعاد، مثل الأمواج الضوئية والصوتية وموجات المادة، تُعمم معادلات سرعة الطور وسرعة الزمرة كالتالي:
بعد واحد:  v_{p}=\omega /k,\quad v_{g}={\frac {\partial \omega }{\partial k}},\,
ثلاثة أبعاد:  \mathbf {v} _{p}={\hat {\mathbf {k} }}{\frac {\omega }{|\mathbf {k} |}},\quad \mathbf {v} _{g}={\vec {\nabla }}_{\mathbf {k} }\,\omega \,
حيث:
{\vec {\nabla }}_{\mathbf {k} }\,\omega
تشير إلى تدرج التردد الزاوي ω كدالة متجه الموجة  \mathbf {k}  و  {\hat {\mathbf {k} }} متجع الوحدة في الاتجاه k.
في حال انتشار الموجة عبر تباين اتجاهي (وسط لاتناظري التناوب)، مثل الكريستال، سيشر كل من متجه سرعة الطور ومتجه سرعة الزمرة بتجاهات مختلفة.
في الأوساط الفقودة أو المربحة

تعرف سرعة الزمرة غالبًا بكونها السرعة التي تُحمَل في الطاقة أو المعلومات على طول الموجة. هذا الكلام دقيق في أغلب الحالات، ويمكن الإشارة إلى سرعة الموجة بكونها سرعة إشارة تشكيل موجي. ولكن لا تبقى هذه الفكرة صحيحة في حال مرور الموجة عبر وسط فقود أو مربح.في هذه الحالات، قد لا تكون سرعة الزمرة كمية محددة جيدًا، وقد لا تكون كمية ذات معنى.
في نصه «انتشار الأمواج في الهياكل الدورية»، شرح الفيزيائي الفرنسي ليون برويون أنه في الأوساط المُبَدِدة تتوقف سرعة الزمرة عن امتلاكها معنى فيزيائي واضح. من الأمثلة على ذلك انتقال الأمواج الكهرومغناطيسية عبر غاز ذري. مثال آخر عن الموضوع هي الأمواج الميكانيكية في الكرة الشمسية: تتخامد الموجات نتيجة إشعاع التدفق الحراري من القمم إلى القيعان، وتبعًا لذلك، غالبًا ما تكون سرعة الطقة أقل بشكل كبير من سرعة الزمرة الموجية.
رغم هذا الالتباس، طريقة شائعة لتوسيع مفهوم سرعة الزمرة إلى الوسائط المعقدة هو تخيّل محاليل موجية مستوية مبددة مكانيًا داخل الوسط، والتي يُعبر عنها باستخدام متجه موجة عُقدي مركّب. وبذلك، يُتجاهل الجزء التخيلي من متجه الموجة وتُطبق المعادلة المعتادة لسرعة الزمرة على الجزء الحقيقي من متجه الموجة، مثال:
v_{g}=\left({\frac {\partial (\operatorname {Re} k)}{\partial \omega }}\right)^{-1}.
أو بشكل مكافئ، في حالة الجزء الحقيقي من معامل الانكسار n = n+iκ، يصبح لدينا:
{\frac {c}{v_{g}}}=n+\omega {\frac {\partial n}{\partial \omega }}.
يمكن إثبات استمرار ارتباط هذا التعميم لسرعة الزمرة بالسرعة الظاهرية لذروة الحزمة الموجية. التعريف المذكور سابقًا ليس شاملًا، مع ذلك: قد يخطر لنا بدلًا من ذلك أخذ وقت تبدد الموجات الموقوفة في عين الاعتبار (الجزء الحقيقي k والتخيلي ω)، أو، السماح لسرعة الزمرة بأن تكون كمية عقدية مركبة. تُعطي الاعتبارات المختلفة سرعات متباينة، إلا أن جميع التعريفات تتوافق في حالة الوسط الفقود أو المربح.
يمكن لتعميم سرعة الزمرة للأوساط المعقدة المذكور أعلاه أن يأخذ منحى غريب، ولعل مثال التشتت غير المنتظم يرسم فكرة واضحة حول الفكرة. عند حواف منطقة التشتت غير المنتظم، تصبح  v_{g} لا نهائية (متجاوزة حتى سرعة الضوء في الفراغ)، ويمكن لـ v_{g} أن تتحول ببساطة إلى قيمة سالبة ضمن حزمة التشتت غير المنتظم.
هوامش

ملاحظة 1 المرادفات: سرعة الزمرة  أو السرعة الجماعية
مراجع

↑  Brillouin، Léon (2003) [1946]، Wave Propagation in Periodic Structures: Electric Filters and Crystal Lattices، Dover، ص. 75، ISBN:978-0-486-49556-9
↑  Lighthill، James (2001) [1978]، Waves in fluids، Cambridge University Press، ص. 242، ISBN:978-0-521-01045-0
↑  Lighthill (1965)
↑  Griffiths, David J. (1995). Introduction to Quantum Mechanics. برنتيس هول  ‏. ص. 48.{{استشهاد بكتاب}}:  صيانة الاستشهاد: علامات ترقيم زائدة (link)
↑  David K. Ferry (2001). Quantum Mechanics: An Introduction for Device Physicists and Electrical Engineers (ط. 2nd). CRC Press. ص. 18–19. Bibcode:2001qmid.book.....F. ISBN:978-0-7503-0725-3. مؤرشف من الأصل في 2020-01-26.
↑  Brillouin, L. (1946). Wave Propagation in Periodic Structures. New York: McGraw Hill. مؤرشف من الأصل في 2020-01-26.
↑  Loudon, R. (1973). The Quantum Theory of Light. Oxford.
↑  Worrall, G. (2012). "On the Effect of Radiative Relaxation on the Flux of Mechanical-Wave Energy in the Solar Atmosphere". Solar Physics. ج. 279 ع. 1: 43–52. Bibcode:2012SoPh..279...43W. DOI:10.1007/s11207-012-9982-z.
↑  Boyd، R. W.؛ Gauthier، D. J. (2009). "Controlling the velocity of light pulses" (PDF). Science. ج. 326 ع. 5956: 1074–7. Bibcode:2009Sci...326.1074B. CiteSeerX:10.1.1.630.2223. DOI:10.1126/science.1170885. PMID:19965419. مؤرشف من الأصل (PDF) في 2020-04-27.
↑  Morin، David (2009). "Dispersion" (PDF). people.fas.harvard.edu. مؤرشف من الأصل (PDF) في 2018-09-20. اطلع عليه بتاريخ 2019-07-11.
↑  Muschietti، L.؛ Dum، C. T. (1993). "Real group velocity in a medium with dissipation". Physics of Fluids B: Plasma Physics. ج. 5 ع. 5: 1383. Bibcode:1993PhFlB...5.1383M. DOI:10.1063/1.860877.
↑  Gerasik، Vladimir؛ Stastna، Marek (2010). "Complex group velocity and energy transport in absorbing media". Physical Review E. ج. 81 ع. 5: 056602. Bibcode:2010PhRvE..81e6602G. DOI:10.1103/PhysRevE.81.056602. PMID:20866345.
↑  "معجم المصطلحات العلمية والتقنية الجديد". مكتبة لبنان ناشرون. مؤرشف من الأصل في 28 سبتمبر 2019. اطلع عليه بتاريخ 09/2019. {{استشهاد ويب}}: تحقق من التاريخ في: |تاريخ الوصول= (مساعدة)
↑  "Group velocity". قاموس المعاني. مؤرشف من الأصل في 28 سبتمبر 2019. اطلع عليه بتاريخ 09/2019. {{استشهاد ويب}}: تحقق من التاريخ في: |تاريخ الوصول= (مساعدة)
في كومنز مواد ذات صلة بـ سرعة الزمرة.
بوابة الفيزياء
| 0 | 1 |
| --- | --- |
ضبط استنادي: وطنية :  الملف الاستنادي المتكامِل (GND)
سليمان بن الحافظ

|  > سليمان بن الحافظ. معلومات شخصية  |  > سليمان بن الحافظ. معلومات شخصية  |
| --- | --- |
الوفاة: سنة 1134    القاهرة  
مواطنة:  الدولة الفاطمية  
الأب: عبد المجيد الحافظ لدين الله  
إخوة وأخوات: إسماعيل الظافر بأمر الله،  والحسن بن الحافظ،  وست القصور،  وحيدرة بن الحافظ  ‏  
 مناصب    :  مناصب    
الوزير الفاطمي: الوزير الفاطمي
1134  – 1134 : 1134  – 1134 
أبو الفتح يانس  ‏ حيدرة بن الحافظ  ‏ : أبو الفتح يانس  ‏ حيدرة بن الحافظ  ‏ 
 الحياة العملية  :  الحياة العملية  
المهنة: سياسي،  ووزير  
اللغات: العربية  
تعديل مصدري - تعديل  : تعديل مصدري - تعديل  
سليمان بن الحافظ كان الابن الأكبر للخليفة الفاطمي الحادي عشر وإمام الإسماعيلية الحافظية الحافظ. تم تعيينه وليًا للعهد، وعمل وزيرًا لمدة شهرين في عام 1134، قبل وفاته في منصبه.
حياته

كان سليمان الابن الأكبر للخليفة الفاطمي الحافظ لدين الله. وكان الحافظ قد تولى العرش في ظروف مشكوك فيها، ولم يكن ابن الخليفة السابق الآمر بأحكام الله، بل ابن عمه. وقد خلق هذا الحدث أزمة شرعية وانقساماً بين المؤمنين الإسماعيليين، مما أدى إلى انقسامهم إلى فرعي الحافظية والطيبية.
بعد التخلص من الوزير القوي أبو الفتح يانس، حكم الحافظ في البداية بدون وزير قد يهدد عرشه.  في عام 1134، عيَّن الحافظ سليمان وريثًا ووزيرًا. وكانت هذه هي المرة الأولى التي يتم فيها تعيين أمير فاطمي، أو حتى ولي العهد، في الوزارة. ومع هذا التفويض غير العادي للسلطة المفوضة في يد سليمان، كان الخليفة ينوي ترسيخ الخلافة في ذريته، لكن سليمان توفي بعد شهرين.
وقد دعا هذا مرة أخرى إلى التشكيك في عصمة الحافظ المفترضة باعتباره الإمام الإسماعيلي. تم تعيين حيدرة شقيق سليمان الأصغر على الفور وريثًا ووزيرًا، لكن هذا أثار غيرة شقيقه الحسن، الذي تمرد على أخيه وأبيه واستولى على الوزارة، ليُقتل بعد فترة قصيرة من الرعب على يد الحافظ.
مراجع

بوابة أعلام
بوابة الإسلام
بوابة الدولة الفاطمية
بوابة الوطن العربي
بوابة مصر
1 2  Halm 2014، صفحة 187.
↑  Brett 2017، صفحات 262–266.
↑  Daftary 2007، صفحات 246–248.
↑  Brett 2017، صفحات 267–268.
↑  Daftary 2007، صفحات 248–249.
1 2  Daftary 2007، صفحة 249.
↑  Brett 2017، صفحة 267.
↑  Brett 2017، صفحة 268.
↑  Halm 2014، صفحات 187–188.
سفانتي نيلسون

|  > سفانتي نيلسون ستوره.(بالسويدية: Svante Sture)‏    |  > سفانتي نيلسون ستوره.(بالسويدية: Svante Sture)‏    |
| --- | --- |
 :  
 معلومات شخصية :  معلومات شخصية 
الميلاد: سنة 1460    السويد  
الوفاة: 2 يناير 1512  (51–52 سنة)   فيستيروس  
مواطنة:  السويد  
الزوجة: إليانا جيزلادوتر غددا  ميت إيفيرصدورتر داير
الأولاد: ستين ستوره الأصغر  
الأب: نيلز بوصن ستوره
الأم: بريجيتا توردصدوتر
عائلة: نات أوتش داغ (في الأصل) ستوره (الرسمي)
 الحياة العملية  :  الحياة العملية  
المهنة: سياسي،  وعسكري  
اللغات: السويدية  
تعديل مصدري - تعديل  : تعديل مصدري - تعديل  
سفانتي نيلسون ستوره (بالسويدية: Svante Nilsson؛ 1460 - 2 يناير 1512)؛ كان نبيل سويديًا وحاكم السويد في الفترة منذ 1504 حتى 2 يناير 1512، وكان والد ستين ستوره الأصغر (1493-1520) الذي شغل لاحقًا منصب الوصاية في السويد أيضا خلال ظل اتحاد كالمار.
السيرة الذاتية

ولد سفانتي في قلعة قريبة في نورتليه، أوبلاند، بحيث أنه ابن نيلز بوصن ستوره (حوالي. 1426 - 1494)؛ ينتمي سفانتي في الأصل إلى أسرة نات أوتش داغ، ولكن اللقب ستوره وصل إليه عن طريق جدته كاترينا سفيندوتر ستوره، ومع ذلك لم يستخدم سفانتي اللقب ستوره على عكس والده وابنه وأحفاده من بعده، فابنه لاحقاً ستين تبنى اللقب من أجل ربط نفسه بذكرى المقاوم ستين ستوره الأكبر الذي يعتبر قريبهم من بعيد، وإما والدته هي بريجيتا توردصدوتر بوند (1439-1494)؛ عضو في عائلة بوند وابنة عم الملك كارل الثامن.
أصبح سفانتي عضوًا في مجلس المملكة الخاص منذ عام 1482 تقريباً، كان معارضاً لقريبه ستين ستوره حتى وصل به الحد إلى دعم الملك هانس الدنماركي، ثم قام بتبديل جانبه دون قصد ودعم قريبه ستين ستوره في الإطاحة بالملك، وعندما توفي ستين ستور في عام 1503، أصبح سفانتي حاكم-الوصي منذ يناير 1504، ومنذ صيف 1511 طُلب باستقالته من قبل مجلس المملكة الخاص على أساس أنه أهمل الدفاع بمناسبة الاحتياج الدنماركي، ولكن من الناحية العملية ظل في السلطة حتى وفاته في أربوغا في 2 يناير 1512، دفن سفانتي نيلسون في كاتدرائية فاستيراس.
شارموفرز

| شارموفرز> Sharmoofers  | شارموفرز> Sharmoofers  |
| --- | --- |
أحمد بهاء، ومحمد العرقان: أحمد بهاء، ومحمد العرقان
معلومات عامة: معلومات عامة
البلد:  مصر
بداية: 2012  
الحياة الفنية: الحياة الفنية
 الأعضاء     :  الأعضاء     
الحاليون: أحمد بهاء (غناء) محمد العرقان (باص جيتار)  محمد لبيب (ساكسفون)  مصطفى الكرداني (درامز) إسلام علي (ترامبت)  أحمد علي (إيقاع شرقي)  عادل محمد (إيقاع لاتيني)
السابقون: عز شهوان
سنوات النشاط: 19 مارس 2012 (2012-03-19) - حتى الأن
تعديل مصدري - تعديل  : تعديل مصدري - تعديل  
شارموفرز (بالإنجليزية: Sharmoofers)‏ فرقة موسيقية مصرية، تشكلت في القاهرة عام 2012. وتعتبر من أكبر الفرق الموسيقية في مصر. تتكون الفرقة من أحمد بهاء (غناء)، ومحمد العرقان (باص جيتار)، ومحمد لبيب (ساكسفون)، ومصطفى الكرداني (درامز)، وإسلام علي (ترامبت)، وأحمد علي (إيقاع شرقي)، وعادل محمد (إيقاع لاتيني).
تاريخ شارموفرز

بدأت الفرقة بعضوين وهم محمد العرقان وأحمد بهاء في بيت محمد العرقان. وفي 12 مايو 2012 اصدرة الفرقة أول أغنية لهم باسم "A Chat in the garden" باللغة الإنجليزية، صدرت على موقع اليوتيوب وكان لها ردود أفعال إيجابية على مواقع التواصل الاجتماعي، ثم أغنية «البوكسر» وكان لها رد فعل أقوى على مواقع التواصل الاجتماعي وحققت نسبة مشاهدات كبيرة.
وفي أبريل 2014 كان أول ظهور للفرقة في التلفزيون مع باسم يوسف في برنامج البرنامج، وفي 2 مايو 2014 صدرت أول حفلة لهم وحضر الحفل 2,800 شخص وكان العدد رقم قياسي في مصر لأول ظهور لفرقة أمام الجمهور.
كان لشارموفرز تواجد ملحوظ وفعال في حفل "London Sound" وحضر الحفل عدد كبير من الجمهور، بلغ 12,000 شخص.
إنضم للفريق أكثر من عضو علي مدار تاريخه القصير وعز شهوان أشهر من انضم للفريق وظهر معهم في كليب «5 سنتي» قبل ان ينفصل عن الفريق بعد خلافات وأصبح الفريق مكون من بهاء ومحمد بالإضافة لعازفين الآلات المختلفة.
دل ماسون

| دل ماسون | دل ماسون |
| --- | --- |
 :  
 معلومات شخصية :  معلومات شخصية 
الميلاد: 29 أكتوبر 1883     نيوفان  
الوفاة: 31 ديسمبر 1962 (79 سنة)       وينتر بارك  
مواطنة:  الولايات المتحدة  
 الحياة العملية  :  الحياة العملية  
المدرسة الأم: كلية رولينز  
المهنة: لاعب كرة قاعدة  
الرياضة: كرة القاعدة  
تعديل مصدري - تعديل  : تعديل مصدري - تعديل  
دل ماسون (بالإنجليزية: Del Mason)‏ هو لاعب كرة قاعدة أمريكي، ولد في 29 أكتوبر 1883 في نيوفان في الولايات المتحدة، وتوفي في 31 ديسمبر 1962 في وينتر بارك، فلوريدا في الولايات المتحدة.
مراجع

↑  "معلومات عن دل ماسون على موقع findagrave.com". findagrave.com. مؤرشف من الأصل في 2019-01-18.
↑  "معلومات عن دل ماسون على موقع baseball-almanac.com". baseball-almanac.com. مؤرشف من الأصل في 2018-10-31.
بوابة كرة القاعدة
بوابة الولايات المتحدة
بوابة أعلام
بيتر دافيلد

| بيتر دافيلد> (بالإنجليزية: Peter Duffield)‏   . معلومات شخصية   | بيتر دافيلد> (بالإنجليزية: Peter Duffield)‏   . معلومات شخصية   | بيتر دافيلد> (بالإنجليزية: Peter Duffield)‏   . معلومات شخصية   | بيتر دافيلد> (بالإنجليزية: Peter Duffield)‏   . معلومات شخصية   | بيتر دافيلد> (بالإنجليزية: Peter Duffield)‏   . معلومات شخصية   |  |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- |
الميلاد: 4 فبراير 1969 (العمر 55 سنة)   ميدلزبرة  
الطول: 5 قدم 6 بوصة (1.68 م)
مركز اللعب: مهاجم
الجنسية:  المملكة المتحدة  
| المسيرة الاحترافية1  | المسيرة الاحترافية1  | المسيرة الاحترافية1  | المسيرة الاحترافية1  | المسيرة الاحترافية1  |  |
| سنوات | فريق | م. | (هـ.) |  |  |
| 1987–1993 | شيفيلد يونايتد  | 58 | (16) |  |  |
| 1988 | ← هاليفاكس تاون (إعارة) | 12 | (6) |  |  |
| 1991 | ← روذرهام يونايتد (إعارة) | 17 | (5) |  |  |
| 1992 | ← بلاكبول (إعارة) | 5 | (1) |  |  |
| 1992 | ← بورنموث (إعارة) | 0 | (0) |  |  |
| 1993 | ← كرو ألكساندرا (إعارة) | 2 | (0) |  |  |
| 1993 | ← ستوكبورت كونتي (إعارة) | 7 | (4) |  |  |
| 1993–1995 | هاميلتون أكاديميكال | 72 | (39) |  |  |
| 1995–1996 | أردريونيانز | 24 | (7) |  |  |
| 1996–1997 | ريث روفرز | 51 | (11) |  |  |
| 1997–1998 | غرينوك مورتون | 28 | (9) |  |  |
| 1998–1999 | فالكيرك | 15 | (2) |  |  |
| 1999 | ← دارلنجتون (إعارة) | 14 | (2) |  |  |
| 1999–2000 | دارلينجتون إف سى | 32 | (12) |  |  |
| 2000–2003 | يورك سيتي | 45 | (19) |  |  |
| 2003–2004 | بوسطن يونايتد | 45 | (9) |  |  |
| 2004 | كارلايل يونايتد | 10 | (3) |  |  |
| 2004–2006 | Alfreton Town F.C. ‏ |  |  |  |  |
| 2006–2011 | Retford United F.C. ‏ |  |  |  |  |
|  | مجموع | 437 | (145) |  |  |
| الفرق التي دربها   | الفرق التي دربها   | الفرق التي دربها   | الفرق التي دربها   | الفرق التي دربها   |  |
2006–2007 : Retford United F.C. ‏ (player assistant manager)
2007–2011: Retford United F.C. ‏ (player-manager)
2011–2014: Belper Town F.C. ‏
2014–2016: Handsworth F.C. ‏
| 1 عدد مرات الظهور مع الأندية وعدد الأهداف تحسب للدوري المحلي فقط | 1 عدد مرات الظهور مع الأندية وعدد الأهداف تحسب للدوري المحلي فقط | 1 عدد مرات الظهور مع الأندية وعدد الأهداف تحسب للدوري المحلي فقط | 1 عدد مرات الظهور مع الأندية وعدد الأهداف تحسب للدوري المحلي فقط | 1 عدد مرات الظهور مع الأندية وعدد الأهداف تحسب للدوري المحلي فقط |  |
بيتر دافيلد (بالإنجليزية: Peter Duffield)‏ هو لاعب كرة قدم بريطاني، ولد في 4 فبراير 1969 في ميدلزبرة في المملكة المتحدة. لعب مع دارلينجتون إف سى وريث روفرز وستوكبورت كونتي وشيفيلد يونايتد ونادي بلاكبول ونادي بورنموث ونادي بوسطن يونايتد ونادي روذرهام يونايتد ونادي غرينوك مورتون ونادي فالكيرك ونادي كارلايل يونايتد ونادي كرو ألكساندرا ونادي هاليفاكس تاون ونادي يورك سيتي وهاميلتون أكاديميكال.
مراجع

1 2  Rollin، Glenda، المحرر (1999). Playfair Football Annual 1999–2000. Headline. ص. 44. ISBN:978-0-7472-5975-6.
↑  Clareborough، Denis؛ Kirkham، Andrew (2012). Sheffield United: The Complete Record. Derby Books Publishing Company. ص. 564. ISBN:978-1-78091-019-2.
↑  Simpson salutes Duffield – BBC Sport نسخة محفوظة 11 مارس 2004 على موقع واي باك مشين.
↑  Duffield joins York City – BBC Sport نسخة محفوظة 11 أبريل 2020 على موقع واي باك مشين.
وصلات خارجية

بيتر دافيلد على موقع قاعدة بيانات كرة القدم.إي يو (الإنجليزية)
بيتر دافيلد على موقع Soccerbase.com (لاعب) (الإنجليزية)
بوابة أعلام
بوابة المملكة المتحدة
بوابة كرة القدم
برج يوريكا

برج يوريكا
| 0 | 1 |
| --- | --- |
نوع المبنى:  برج شاهق 
المنطقة الإدارية:  City of Melbourne (en)  
البلد:   أستراليا 
| 0 | 1 |
| --- | --- |
الافتتاح الرسمي:   11 أكتوبر 2006 
| 0 | 1 |
| --- | --- |
الارتفاع:  297٫3 متر  
| 0 | 1 |
| --- | --- |
الطوابق:  91 
عدد المصاعد:  13 
| 0 | 1 |
| --- | --- |
النمط المعماري:  عمارة الحداثة 
المهندس المعماري:  Fender Katsalidis Architects (en)  
المقاول الرئيسي:  Grocon (en)  
| 0 | 1 |
| --- | --- |
الإحداثيات:  37°49′18″S 144°57′52″E﻿ / ﻿37.821666666667°S 144.96444444444°E﻿ / -37.821666666667; 144.96444444444 
ar
تعديل - تعديل مصدري - تعديل ويكي بيانات
برج يوريكا هو ناطحة سحاب سكنية يبلغ ارتفاعها 297.3 مترًا (975 قدمًا) تقع في ملبورن، أستراليا. تم الانتهاء منه في عام 2006، وكان أطول مبنى في المدينة وحمل اللقب لعدة سنوات. تم تصميم البرج بواسطة الشركة المعمارية فيندر كاتساليديس.
التصميم والبناء

تولت شركة فيندر كاتساليديس للعمارة، وهي شركة أسترالية شهيرة، تصميم برج يوريكا والمستوحى من ثورة يوريكا، حيث يمثل اللونان الذهبي والأزرق الانتفاضة والسماء الفيكتورية. بدأ البناء عام 2002 وانتهى عام 2006، وبلغت مدته الإجمالية أربع سنوات. قدم التصميم الفريد للبرج العديد من التحديات الهندسية، بما في ذلك إدارة أحمال الرياح ودمج الأطراف. تم استخدام الخرسانة المسلحة والصلب والزجاج في بناء واجهة برج يوريكا.
الميزات والمرافق

يتألف المبنى من 556 شقة تقدم معيشة فاخرة مع مناظر استثنائية.
عدد الطوابق فوق الأرض 91 بالاضافة لطابق واحد تحت الأرض.
يقع سكاي ديك في الطابق 88، ويوفر إطلالات خلابة بزاوية 360 درجة على ملبورن ويتصل به مايعرف بالحافة وهو عبارة عن مكعب زجاجي يمتد من سكاي ديك، مما يوفر تجربة مثيرة للزوار.
يحتوي البرج على مواقف سيارات تحت الأرض.
تتوفر مجموعة متنوعة من المتاجر والمطاعم في الطابق الأرضي.
معرض الصور

بالنظر إلى الشمال الشرقي فوق منطقة الأعمال المركزية بملبورن من سكاي ديك، وتظهر انعكاسات في نوافذ البرج المطلية بالذهب.
الشرفة كما تُرى من الأرض، ويظهر المكعب في اليسار
منظر برج يوريكا مع النهر
سكاي ديك من الداخل.
منظر لبرج يوريكا من جسر فوق نهر يارا
أنظر أيضا

برج كيو 1
برج أستراليا 108
دروباك

المخبز السابق في دروباك
ساحة دروباك
دروباك (بالنرويجية: Drøbak)‏ هي بلدة ومركز بلدية فروغن في مقاطعة آكرشوس، النرويج.
توأمة

لدروباك اتفاقيات توأمة مع كل من:
ميته
Åmål Municipality ‏
أعلام

طالع أيضًا: تصنيف:مواليد في دروباك
بينت براسك
غونار إيزاشسين
أنديرس بيدرسن
فيغو برون
كريستيان إغن
غونار أندرسن
أكسل سميث
ويلهلم بيترز
مراجع

↑  "Tettsteders befolkning og areal" (بالنرويجية البوكمول). Statistisk sentralbyrå.
↑  GeoNames (بالإنجليزية), 2005, QID:Q830106
↑  "معلومات عن دروباك على موقع vocab.getty.edu". vocab.getty.edu. مؤرشف من الأصل في 2020-03-25.
↑  "معلومات عن دروباك على موقع id.loc.gov". id.loc.gov. مؤرشف من الأصل في 2020-01-24.
↑  "معلومات عن دروباك على موقع geonames.org". geonames.org. مؤرشف من الأصل في 2020-01-24.
بوابة تجمعات سكانية
بوابة النرويج
| ضبط استنادي  | ضبط استنادي  |
| --- | --- |
دولية:  ملف الضبط الاستنادي الافتراضي الدَّولي (VIAF) 
وطنية:  المكتبة القومية الإسرائيلية (J9U)  مكتبة الكونغرس (LCNAF) 
جغرافية:  MusicBrainz area