stanford-oval/wikipedia huggingface dataset:
ديكستروموراميد
المصادر

1 2  Brayfield, A، المحرر (13 ديسمبر 2013). "Dextromoramide". Martindale: The Complete Drug Reference. Pharmaceutical Press. مؤرشف من الأصل في 2020-03-15. اطلع عليه بتاريخ 2014-04-23.
1 2 3 4 5  "SAMENVATTING VAN DE PRODUCTKENMERKEN" (PDF). ACE Pharmaceuticals website (بالهولندية). ACE Pharmaceuticals. Jan 2002. Archived from the original (PDF) on 2019-06-27. Retrieved 2014-04-23.
↑  GB Patent 822055
↑  Twycross and Lack, (1989) Oral morphine in advanced cancer. (2nd) Beaconsfield.
↑  Lopez-Munoz، Francisco؛ Alamo، Cecilio (2009). "The Consolidation of Neuroleptic Therapy: Janssen, the Discovery of Haloperidol and Its Introduction into Clinical Practice". Brain Research Bulletin. ج. 79: 130–141. DOI:10.1016/j.brainresbull.2009.01.005. PMID:19186209.
↑  Addictive Behaviours. 1999 Sep-Oct;24(5):707-13. ببمد: 10574310
Den Otter G, Pain control with dextromoramide (pyrrolamidolum, R 875, palfium), Ned Tijdschr Geneeskd. 1958 Aug 23;102(34):1637-41.
Lasagna L, De Kornfeld T, Safar P, A clinical trial of dextromoramide, (R 875, SKF D-5137), J Chronic Dis. 1958 Dec;8(6):689-93.
إخلاء مسؤولية طبية
تتضمَّن هذه المقالة معلوماتٍ طبَّيةٍ عامَّة، وهي ليست بالضرورة مكتوبةً بواسطة متخصِّصٍ وقد تحتاج إلى مراجعة. لا تقدِّم المقالة أي استشاراتٍ أو وصفات طبَّية، ولا تغني عن الاستعانة بطبيبٍ أو مختص. لا تتحمل ويكيبيديا و/أو المساهمون فيها  مسؤولية أيّ تصرُّفٍ من القارئ أو عواقب استخدام المعلومات الواردة هنا. للمزيد طالع هذه الصفحة.
| 0 | 1 |
| --- | --- |
معرفات كيميائية:  سجل بيلشتاين (Beilstein): 96553  (مُركَّب) قاعدة بيانات الكيمياء العامة (PubChem CID): 92943  موسوعة كيوتو للمورثات والمجاميع الوراثية (KEGG): D07287  مختبَر كيمياء علم الأحياء الجزيئي الأوروبي (ChEMBL): CHEMBL2365707  المعرِّف الكيميائي الدَّولي (InChI): InChI=1S/C25H32N2O2/c1-21(20-26-16-18-29-19-17-26)25(22-10-4-2-5-11-22,23-12-6-3-7-13-23)24(28)27-14-8-9-15-27/h2-7,10-13,21H,8-9,14-20H2,1H3/t21-/m1/s1  مفتاح المُعرِّف الكيميائي الدولي (InChIKey): INUNXTSAACVKJS-OAQYLSRUSA-N  الكيانات الكيميائيَّة ذات الأهمية الحيوية (ChEBI): 74274  دستوكس (DSSTox): DTXSID8022909  معهد المعلوماتية الحيوية الأوروبي (SureChEMBL): SCHEMBL25463  تصاوغ الإدخال الخطي النصي الجزيئي المبسط (iso-SMILES): C[C@H](CN1CCOCC1)C(C2=CC=CC=C2)(C3=CC=CC=C3)C(=O)N4CCCC4  الوكالة الأوروبية للمواد الكيميائية (ECHA): 100.006.013  العنكبوت الكيميائي (ChemSpider): 83901  المفوضية الأوروبية (EC): 206-613-1  بنود الإدخال الخطية النصية الجزيئية المبسطة القانونية (SMILES): CC(CN1CCOCC1)C(C2=CC=CC=C2)(C3=CC=CC=C3)C(=O)N4CCCC4  دائرة المستخلَصات الكيميائية (CAS): 357-56-2  مستودع العقاقير (DrugBank): DB01529  التصنيف الكيميائي العلاجي التشريحي (ATC): N02AC01  المُكوِّن الفريد (UNII): 9S4S6CIY83  
| 0 | 1 |
| --- | --- |
التصنيفات الطبية:  نظام فهرسة المواضيع الطبية (MeSH): D003916  
المعرفات الخارجية:  مُختبَر كيمياء علم الأحياء الجزيئي الأوروبي (ChEMBL): CHEMBL2365707  
بوابة صيدلة
بوابة الكيمياء
ماثيو شيبرد

| ماثيو شيبرد> (بالإنجليزية: Matthew Shepard)‏    | ماثيو شيبرد> (بالإنجليزية: Matthew Shepard)‏    |
| --- | --- |
 معلومات شخصية :  معلومات شخصية 
 اسم الولادة: (بالإنجليزية: Matthew Wayne Shepard)‏  
الميلاد: 1 ديسمبر 1976(1976-12-01) وايومنغ، الولايات المتحدة
الوفاة: أكتوبر 12, 1998 (عن عمر ناهز 21 عاماً) فورت كولنز، الولايات المتحدة
سبب الوفاة: جريمة القتل
مكان الدفن: كاتدرائية واشنطن الوطنية  
الإقامة: لارامي كاسبر  
الجنسية:  أمريكي
الأب: دينيس شيبيرد  
الأم: جودي شيبرد  
 الحياة العملية  :  الحياة العملية  
المدرسة الأم: جامعة وايومنغ
المهنة: طالب  
المواقع : المواقع 
الموقع: الموقع الرسمي  
IMDB: صفحته على IMDB  
تعديل مصدري - تعديل  : تعديل مصدري - تعديل  
ماثيو شيبرد (بالإنجليزية: Matthew Shepard)‏ (1 ديسمبر 1976 - 12 أكتوبر 1998) كان طالب أمريكي في جامعة وايومنغ وقد تعرض للضرب والتعذيب من قبل طالبين في الجامعة نفسها بسبب انهم كانو لديهم مشاعر معادية للمثليين وقد ترك حتى الموت قرب لارامي، وايومنغ في ليلة 6 أكتوبر 1998 وقد توفي بعد ستة أيام في مستشفى بودرا فالي في فورت كولينز، كولورادو، في 12 أكتوبر 1998 بسبب إصابات بالغة في الرأس عن عمر يناهز 21 سنة.
التفاصيل

ألقي القبض على هارون ماكيني وراسل هندرسون بعد وقت قصير من الهجوم ووجهت إليهم تهمة القتل بعد وفاة شيبرد. حظيت قضية مقتل ماثيو شيبرد بتغطية إعلامية ضخمة لما لعبه دور توجه شيبرد الجنسي في القضية. قال المدعي العام لماكيني ان ماكيني فعل الجريمة مع سبق الإصرار والترصد بالإضافة إلى مشاعره الأنانية ضد ماثيو، في حين قال محامي الدفاع عن ماكيني أن ماكيني كان ينوي فقط سرقة شيبرد، ولكن قتلاه وهما في حالة غضب عندما قام شيبرد بالتقدم الجنسي (التقدم الجنسي هو مصطلح يصف الشخص الذي يمازح شخصا اخر بطريقة جنسية مثل يضع يده على كتف ذلك الشخص أو يعانقه أو يقبلة ...الخ). وقالت صديقة ماكيني للشرطة ان ماكيني قتل ماثيو بدافع المشاعر المعادية للمثليين، ولكن تراجعت بعد ذلك، قائلة انها كذبت ظنا منها أنها بقولها ذلك سوف تساعد ماكيني في قضيته. وأدين كل من ماكيني وهندرسون بالقتل وحكم عليهما بالسجن مدى الحياة.
مارتين ساستري

| مارتين ساستري | مارتين ساستري |
| --- | --- |
 :  
 معلومات شخصية :  معلومات شخصية 
الميلاد: 13 فبراير 1976   (48 سنة)   مونتفيدو  
مواطنة:  الأوروغواي  
 الحياة العملية  :  الحياة العملية  
المهنة: مخرج أفلام،  ورسام،  وممثل،  وفنان وسائط متعددة  ‏،  وكاتب سيناريو  
اللغات: الإسبانية  
المواقع : المواقع 
الموقع: الموقع الرسمي  
IMDB: صفحته على IMDB  
تعديل مصدري - تعديل  : تعديل مصدري - تعديل  
مارتين ساستري (بالإسبانية: Martín Sastre)‏ (و. 1976 م) هو فنان، ومخرج أفلام، ورسام، وممثل أوروغوياني، ولد في مونتفيدو.
وصلات خارجية

مارتين ساستري على موقع IMDb (الإنجليزية)
مارتين ساستري على موقع ألو سيني (الفرنسية)
مارتين ساستري على موقع أول موفي (الإنجليزية)
مارتين ساستري على موقع قاعدة بيانات الفيلم (الإنجليزية)
مارتين ساستري على موقع كينوبويسك (الروسية)
مراجع

1 2 3  أرشيف الفنون الجميلة، QID:Q10855166
↑  "¿Lady Di vive en Uruguay? – Infobae.com". مؤرشف من الأصل في 2012-03-13.
↑  "Videobrasil". مؤرشف من الأصل في 2012-07-23.
↑  "premios, certamenes, concursos: deConcursos.com" (بالإسبانية). Archived from the original on 2020-03-31. Retrieved أغسطس 2020. {{استشهاد ويب}}: تحقق من التاريخ في: |تاريخ الوصول= (help)
بوابة مسرح
بوابة سينما
بوابة أعلام
بوابة فنون
بوابة رسم
بوابة تمثيل
بوابة الأوروغواي
| ضبط استنادي  | ضبط استنادي  |
| --- | --- |
دولية:  المُعرِّف مُتعدِّد الأوجه (FAST)  الاسم المعياري الدولي (ISNI)  ملف الضبط الاستنادي الافتراضي الدَّولي (VIAF)  مركز المكتبة الرقمية على الإنترنت (WC Entities) 
وطنية:  المكتبة الوطنية الأرجنتينية (BNMM)  مكتبة الكونغرس (LCNAF) 
تراجم:  قاعدة بيانات المؤلفين في الأوروغواي (autores.uy)
مات غرينبيرغ

| مات غرينبيرغ>  معلومات شخصية  | مات غرينبيرغ>  معلومات شخصية  |
| --- | --- |
الميلاد: سنة 1964  (العمر 59–60 سنة)  
مواطنة:  الولايات المتحدة  
عضو في: نقابة الكتاب الأمريكية الغربية  
 الحياة العملية  :  الحياة العملية  
المهنة: كاتب سيناريو،  ومنتج أفلام  
اللغات: الإنجليزية  
المواقع : المواقع 
IMDB: صفحته على IMDB  
تعديل مصدري - تعديل  : تعديل مصدري - تعديل  
مات غرينبيرغ (بالإنجليزية: Matt Greenberg)‏ هو كاتب ومنتج أمريكي، من أبرز أعماله 1408وHalloween H20: 20 Years Later.
أعماله

في الكتابة
The Killing Box (1995)
The Prophecy II (1998)
Halloween H20: 20 Years Later (1998)
Reign of Fire (2002)
1408 (2007)
The Spook's Apprentice (2009)
Masters of Horror （Fair haired boy) (2005)
في الإنتاج
(The Prophecy II (1998)
The Crow: Salvation (2000)
مراجع

↑  ملف استنادي دولي افتراضي (باللغات المتعددة), دبلن: Q190593, OCLC:609410106, QID:Q54919
ويكيبيديا بالإنجليزية
| ضبط استنادي  | ضبط استنادي  |
| --- | --- |
دولية:  الاسم المعياري الدولي (ISNI)  ملف الضبط الاستنادي الافتراضي الدَّولي (VIAF)  مركز المكتبة الرقمية على الإنترنت (WC Entities) 
وطنية:  المكتبة القومية الإسبانية (BNE)  المكتبة الوطنية الفرنسية (BnF)  مكتبة الكونغرس (LCNAF)  قاعدة البيانات الوطنية التشيكية (NLCR AUT)  المكتبة القومية في بولندا (NLP) 
أخرى:  النظام الجامعي للتوثيق (IdRef) 
بوابة الولايات المتحدة
بوابة أعلام
فرانثيسكو دي إيريرا الموثو

| فرانثيسكو دي إيريرا الموثو> (بالإسبانية: Francisco Herrera el Mozo)‏   . معلومات شخصية  | فرانثيسكو دي إيريرا الموثو> (بالإسبانية: Francisco Herrera el Mozo)‏   . معلومات شخصية  |
| --- | --- |
الميلاد: سنة 1627    إشبيلية  
الوفاة: 25 أغسطس 1685  (57–58 سنة)   مدريد  
المعمودية: 28 يونيو 1627  
مواطنة:  إسبانيا  
 الحياة العملية  :  الحياة العملية  
المهنة: رسام،  ومهندس معماري  
اللغات: الإسبانية  
التيار: باروكية  
تعديل مصدري - تعديل  : تعديل مصدري - تعديل  
فرانثيسكو دي إيريرا الموثو (بالإنجليزية: Francisco Herrera the Younger)‏‏ (1622 في إشبيلية - 25 أغسطس 1685 في مدريد) رسام، ومهندس معماري من إسبانيا. صمم فرانثيسكو دي هيريرا مذبح كنيسة ومستشفى مونتسيرات ونفذه كل من خوسيه راتيس وخوسيه سيمون دي تشوريجيرا عام 1674.
مقاطعة ميفلين (بنسيلفانيا)

مقاطعة ميفلين (بالإنجليزية: Mifflin County, Pennsylvania)‏ هي إحدى مقاطعات ولاية بنسيلفانيا في الولايات المتحدة. بلغ عدد سكانها 46682 نسمة في عام 2010 حسب إحصاء مكتب تعداد الولايات المتحدة.
مراجع

↑     "صفحة  مقاطعة ميفلين (بنسيلفانيا) في  خريطة الشارع المفتوحة". OpenStreetMap. اطلع عليه بتاريخ 2024-10-10.
↑    "صفحة  مقاطعة ميفلين (بنسيلفانيا) في GeoNames ID". GeoNames ID. اطلع عليه بتاريخ 2024-10-10.
↑   https://web.archive.org/web/20071025112341/http://www.naco.org/Template.cfm?Section=Find_a_County&Template=%2Fcffiles%2Fcounties%2Fstate.cfm&state.cfm&statecode=PA. اطلع عليه بتاريخ 2007-10-25. {{استشهاد ويب}}: |url= بحاجة لعنوان (مساعدة) والوسيط |title= غير موجود أو فارغ (من ويكي بيانات) (مساعدة)
↑  تعداد الولايات المتحدة 2020، QID:Q23766566
↑  مكتب تعداد الولايات المتحدة، المحرر (17 مارس 2022)، 2016–2020 American Community Survey، QID:Q111610221
↑  "State & County QuickFacts". United States Census Bureau. مؤرشف من الأصل في 2016-02-11. اطلع عليه بتاريخ 2013-11-16.
ثابت أديباتي

تُعرف خصائص الأنظمة الفيزيائية التي تظل ثابتة تقريبًا في حالة التغيرات البطيئة (مثل إنتروبيا الغازات) بالثوابت الأديباتية. أو بمعنى آخر، إذا تغير نظام ما من حالة إلى أخرى فإن التغير في الثوابت الأديباتية يؤول إلى الصفر عندما يؤول زمن وقوع التغير إلى ما لا نهاية.
تُعرف العمليات الأديباتية في الديناميكا الحرارية بأنها التغيرات التي تحدث دون تدفق الحرارة من النظام أو إليه؛ قد تكون تلك العمليات سريعة أو بطيئة. بينما تُعرف العمليات الأديباتية القابلة للعكس بأنها العمليات الأديباتية التي تحدث على مدار فترة زمنية طويلة مقارنةً بالوقت اللازم للوصول إلى حالة الاتزان، وفي تلك الحالة يظل النظام في حالة اتزان خلال جميع مراحل التغير وتظل الإنتروبيا ثابتة. وفي النصف الأول من القرن العشرين استخدم العلماء المختصون بالفيزياء الكمية مصطلح «أديباتي» في بادئ الأمر للإشارة إلى العمليات الأديباتية القابلة للعكس، ولاحقًا للإشارة إلى أي أوضاع متغيرة تدريجيًا تسمح للنظام بالتكيف مع حالته الجديدة، والتعريف الأخير هو أقرب إلى مفهوم العمليات شبه الساكنة في الديناميكا الحرارية وليس له أي صلة مباشرة بالعمليات الأديباتية في الديناميكا الحرارية.
يُعرف التغير الأديباتي في الميكانيكا بأنه التشوه التدريجي للهاميلتونيان، حيث يكون معدل تغير الطاقة الجزئي أبطأ بكثير من التردد المداري. وتُعبر المساحة المُحددة بالحركات المختلفة في فضاء الطور الثوابت عن الأديباتية.
يُعرف التغير الأديباتي في ميكانيكا الكم بأنه التغير الذي يحدث بمعدل أبطأ من فرق الترددات بين الحالات الذاتية للطاقة. وفي هذه الحالة لا تخضع حالات الطاقة في النظام إلى أي انتقالات، مما يعني أن العدد الكمي ثابت أديباتي.
وُضعت نظرية الكم القديمة عن طريق مساواة العدد الكمي الخاص بنظام معين إلى الثابت الأديباتي الكلاسيكي المناظر له. وقد أفضى ذلك إلى وضع قاعدة بور-سمرفيلد للتكميم: العدد الكمي هو المساحة المُحددة بالمدار الكلاسيكي في فضاء الطور.
في الديناميكا الحرارية

تُعرف التغيرات الأديباتية في الديناميكا الحرارية بأنها التغيرات التي لا تؤدي إلى زيادة الإنتروبيا، وهي تحدث بمعدل أبطأ بالمقارنة بالمقاييس الزمنية الأخرى المميزة للنظام، ولا يُسمح فيها بانتقال الحرارة إلا بين جسمين لهما نفس درجة الحرارة. وفي حالة النظم المعزولة لا تسمح التغيرات الأديباتية بتدفق الحرارة من النظام أو إليه على الإطلاق.
في الديناميكا الحرارية > التمدد الأديباتي للغاز المثالي

إذا تمدد وعاء يحتوي على الغاز لحظيًا فلن تتغير درجة حرارة الغاز نظرًا إلى أن جزيئات الغاز لن تتباطأ على الإطلاق، إذ تحتفظ جميع الجزيئات بطاقتها الحركية رغم أنها تشغل حجمًا أكبر. أما إذا تمدد الوعاء ذاته بمعدل بطيء بحيث يظل قانون الغاز المثالي قائمًا في جميع الأوقات فسوف تفقد الجزيئات طاقتها بمعدل يتساوى مع معدل الشغل المبذول على جدران الوعاء المتمدد وفقًا لقانون حفظ الطاقة، ومقدار هذا الشغل يساوي حاصل ضرب ضغط الغاز في مساحة الجدران في مقدار إزاحة الجدران للخارج، أي حاصل ضرب الضغط في التغير في حجم الغاز كما هو موضح بالعلاقة التالية:
dW=PdV={Nk_{B}T \over V}dV
في حالة عدم انتقال أي حرارة إلى الغاز، يفقد الغاز جزءًا من طاقته بنفس مقدار الشغل المبذول. وطبقًا لتعريف الغاز المثالي فإن درجة حرارته تعتمد على متوسط الطاقة الحركية فقط ولا ليس على حجم الغاز. لذا فإن:
dT={1 \over NC_{v}}dE
يعبر الرمز  C_{v} عن الحرارة النوعية للغاز عند ثبوت الحجم. وإذا كان التغير في الطاقة نتيجة للشغل المبذول على الجدران، تُعطى درجة الحرارة بالعلاقة التالية:
NC_{v}dT=-dW=-{N{k_{B}}T \over V}dV
تزودنا المعادلة السابقة بعلاقة تفاضلية بين تغير الحرارة والحجم، ويمكن إجراء التكامل عليها لإيجاد الثابت. ولا يعدو الثابت kp كونه معامل تحويل وحدات يمكننا وضع قيمته بالواحد الصحيح عن طريق ضبط الوحدات لتصبح العلاقة كالآتي:
\,d(C_{v}N\log T)=-d(N\log V)
وتكون الكمية الآتية:
\,C_{v}N\log T+N\log V
هي الثابت الأديباتي، وهو يرتبط بالإنتروبيا بالعلاقة التالية:
\,S=C_{v}N\log T+N\log V-N\log N=N\log(T^{C_{v}}V/N)
إذن فالإنتروبيا ثابت أديباتي. يضفي الحد Nlog(N) خاصية الجمع التوزيعي للإنتروبيا، أي أن الإنتروبيا الخاصة بحجمين من الغاز مجتمعين تساوي مجموع إنتروبيا كل غاز بمفرده.
تعبر الكمية S في التفسير الجزيئي عن لوغاريتم حجم فضاء الطور الذي يحتوي على جميع حالات الغاز الذي يمتلك قدرًا من الطاقة E(T) ويشغل حيز V من الفراغ.
تتجلى تلك الخاصية بوضوح في حالة الغاز أحادي الذرة حيث تُكتب معادلة الطاقة الخاصة به كالآتي:
E={1 \over 2m}\sum _{k}p_{k1}^{2}+p_{k2}^{2}+p_{k3}^{2}
تُمثل حركات الغاز الداخلية المختلفة مع الطاقة الكلية E في المعادلة السابقة سطح كرة عدد أبعادها يساوي 3N، ونصف قطرها يساوي  \scriptstyle {\sqrt {2mE}}، وحجمها  Vيساوي:
{2\pi ^{3N/2}(2mE)^{{3N-1} \over 2}} \over {\Gamma (3N/2)}
حيث Γ هي دالة غاما.
بما أن كل جزيء غاز قد يشغل أي مكان بداخل الحجم V، إذًا فالحجم الذي يشغله الغاز بداخل فضاء الطور يساوي:
{2\pi ^{3N/2}(2mE)^{{3N-1} \over 2}}V^{N} \over {\Gamma (3N/2)}
وبما أن جزيئات الغاز متطابقة تمامًا فسوف نقسم حجم فضاء الطور على  N!=\Gamma (N+1)، وهو يعبرعن تباديل عدد N من الجزيئات.
بالاستعانة بتقريب ستيرلينغ لدالة غاما وتجاهل العوامل التي تتلاشى عند افتراض قيمة كبيرة لـ N نحصل على:
S=N{\big (}3/2\log(E)-3/2\log(3N/2)+\log(V)-\log(N){\big )}
=N{\big (}3/2\log(\scriptstyle {\frac {2}{3}}\displaystyle E/N)+\log(V/N){\big )}
وبما أن الحرارة النوعية للغاز أحادي الذرة تساوي 3/2، إذًا فالمعادلة السابقة هي نفس المعادلة الثرموديناميكية للإنتروبيا.
في الديناميكا الحرارية > قانون فين - التمدد الأديباتي لصندوق من الضوء

إذا تجاهلنا ميكانيكا الكم، فكمية الطاقة المُختزنة في المجال الكهرومغناطيسي الكلاسيكي داخل صندوق من الإشعاع في حالة الاتزان الحراري لانهائية. مبدأ التوزع المتساوي يقتضي بأن أوضاع المجال المغناطيسي تختزن كميات متساوية من الطاقة، وأن تلك الأوضاع لامتناهية. وهو أمر لا يُعقل من ناحية فيزيائية، إذ يعني هذا أن الطاقة تتسرب إلى الموجات الكهرومغناطيسية ذات الترددات المرتفعة مع مرور الزمن.
ومع ذلك فلا يزال لدينا ما نتعلمه عن توزيع الاتزان من الديناميكا الحرارية وحدها مع تجاهل ميكانيكا الكم، فما زال مفهوم الثبوت الأديباتي الذي يربط بين صناديق ذات أحجام مختلفة قائمًا.
يمكن حساب تردد الضوء المرتد من جدران الصندوق عن طريق انزياح دوبلر عندما يتمدد الصندوق ببطء. إذا كانت الجدران لا تتحرك فسوف يرتد الضوء بنفس التردد. أما إذا كانت الجدران تتحرك ببطء فسوف يرتد الضوء بنفس التردد في الإطار الذي يكون فيه الجدار ساكنًا فقط، أما في الإطار الذي يظهر فيه الجدار مبتعدًا عن الضوء الساقط فسوف تتزحزح ترددات الضوء الداخل بعيدًا عن ترددات الضوء الخارج في اتجاه اللون الأزرق بمقدار يساوي ضعف معامل انزياح دوبلر (v/c) كما هو موضح بالعلاقة الآتية:
\Delta f={2v \over c}f
ولكن من ناحية أخرى، ستنخفض طاقة الضوء عندما يتحرك الجدار مبتعدًا عن الضوء، فالضوء يبذل شغلًا على الجدار بواسطة الضغط الإشعاعي. ونظرًا إلى أن الضوء ينعكس على جدران الصندوق فإن مقدار هذا الضغط يساوي ضعف زخم الضوء الذي يساوي E/c. وبإمكاننا الحصول على معدل بذل الشغل عن طريق ضرب الكمية السابقة في السرعة:
\,\Delta E=v{2E \over c}
وذلك يعني أن التغير في تردد الضوء يساوي الشغل الذي يبذله الضغط الإشعاعي على جدران الصندوق، إذ يتغير تردد الضوء المنعكس وطاقته بنفس النسبة:
{\Delta f \over f}={\Delta E \over E}
نظرًا إلى أن حركة الجدران البطيئة تحافظ على التوزيع الحراري ثابتًا فإن احتمال وجود ضوء طاقته E وتردده f لا بد أن يكون بدلالة الكمية E/f فقط.
لا يمكن اشتقاق تلك الدالة من الديناميكا الحرارية وحدها، ولذلك حاول وين أن يخمن شكلًا لتلك الدالة في حالة الترددات المرتفعة. اقترح وين أن متوسط الطاقة في أوضاع الترددات العالية مكتوم بواسطة معامل مشابه لمعامل بولتزمان. وهذه النتيجة لا تتوافق مع قيمة الطاقة المتوقعة في الفيزياء الكلاسيكية، وهي تساوي 1/2β وفقًا لمبدأ التوزع المتساوي، بل إنها نتيجة جديدة وغير مُبررة تتوافق مع البيانات المُستخلصة من الترددات المرتفعة:
\,\langle E_{f}\rangle =e^{-\beta hf}
يفضي جمع متوسطات الطاقة بالنسبة لجميع أوضاع الإشعاع الكهرومغناطيسي داخل تجويف ما إلى توزيع فين، وهو يصف التوزيع الثرموديناميكي للطاقة في غاز كلاسيكي من الفوتونات. يفترض قانون فين ضمنيًا أن الضوء (من ناحية إحصائية) يتكون من حزم ضوئية تتغير طاقاتها وتردداتها بنفس كيفية الغاز الكلاسيكي. وتتناسب إنتروبيا غاز فين مع الحجم مرفوعًا لأس N، حيث N هو عدد الحزم. ومن هنا نجد أن المعنى الإحصائي وراء إنتروبيا غاز فين هو عدد جميع المواقع الممكنة التي يمكن للفوتونات أن تشغلها.
الميكانيكا الكلاسيكية – متغيرات التآثر

فلنفترض أن لدينا هاميلتوني يتغير مع مرور الزمن ببطء مثلما الحال في هزاز توافقي أحادي الأبعاد ذو تردد متغير:
H_{t}(p,x)={p^{2} \over 2m}+{m\omega (t)^{2}x^{2} \over 2}\,
يتألف التآثر J من المساحة المُحددة بالمدار في فضاء الطور كما هو موضح بالعلاقة التالية:
J=\int _{0}^{T}p(t){dx \over dt}dt\,
بما أن J يساوي تكامل دالة دورية على مدار فترة كاملة، إذًا فهو يعتمد على الطاقة فقط. وإذا كان كل من الهاميلتوني وJ ثابتًا مع الزمن فإن المتغير المرافق θ يزداد مع مرور الزمن بمعدل منتظم.
{d\theta  \over dt}={\partial H \over \partial J}=H\,'(J)\,
فمن الممكن أن نستخدم الثابت H\,' في تحويل المشتقات الزمنية على طول المدار إلى مشتقات جزئية بالنسبة إلى θ مع ثبوت الكمية J. وعن طريق مفاضلة التكامل الخاص بالكمية J بالنسبة إلى J نحصل على متطابقة تثبّت قيمة   H\,'
{dJ \over dJ}=1=\int _{0}^{T}{\bigg (}{\partial p \over \partial J}{dx \over dt}+p{\partial  \over \partial J}{dx \over dt}{\bigg )}dt=H\,'\int _{0}^{T}{\bigg (}{\partial p \over \partial J}{\partial x \over \partial \theta }-{\partial p \over \partial \theta }{\partial x \over \partial J}{\bigg )}dt\,
يعبر حد التكامل عن إجراء عملية قوس بواسون بين x وp. وتفضي تلك العملية بين أي كميتين مترافقتين (مثل x وp) إلى الواحد الصحيح في جميع الأنظمة الإحداثية القياسية. إذًا:
1=H\,'\int _{0}^{T}\{x,p\}\,dt=H\,'\,T\,
حيث  H\,' يساوي معكوس الدورة  T. وهنا يزداد المتغير θ بمقادير متساوية مع كل دورة بالنسبة لجميع قيم J، أي أنه المتغير الزاوي.
الثبوت الأديباتي للكمية J
يعتمد الهاميلتوني H على الكمية J فقط، وفي حالة الهزاز التوافقي البسيط:
\,H=\omega J\,
في حالة عدم اعتماد H على الزمن تُصبح الكمية J ثابتة. وإذا كانت H تتغير مع الزمن ببطء يمكن حساب معدل تغير J عن طريق إعادة صياغة التكامل كالآتي:
J=\int _{0}^{2\pi }p{\partial x \over \partial \theta }d\theta \,
وتُعطى المشتقة الزمنية لهذه الكمية بالمعادلة الآتية:
{dJ \over dt}=\int _{0}^{2\pi }{\bigg (}{dp \over dt}{\partial x \over \partial \theta }+p{d \over dt}{\partial x \over \partial \theta }{\bigg )}d\theta \,
وعن طريق استبدال المشتقات الزمنية بمشتقات المتغير ثيتا من خلال العلاقة ( d\theta =\omega dt\,) ووضع ( \omega :=1\,) نحصل على:
{dJ \over dt}=\int _{0}^{2\pi }{\bigg (}{\partial p \over \partial \theta }{\partial x \over \partial \theta }+p{\partial  \over \partial \theta }{\partial x \over \partial \theta }{\bigg )}d\theta \,
طالما لم تتغير الإحداثيات J و θبشكل ملحوظ خلال دورة واحدة فإن ناتج هذا التكامل (باستخدام طريقة التكامل بالتجزئة) يساوي صفر. أي أنه في حالة التذبذبات الصغيرة يتلاشى تغير المساحة المُحددة بالمدار من الرتبة الصغرى. هذا هو نص مبرهنة الثبوت الأديباتي – أي أن متغيرات التآثر هي الثوابت الأديباتية.
في حالة الهزاز التوافقي تتساوى مساحة المدار في فضاء الطور في مستوى الطاقة E مع مساحة القطع الناقص المُعرف بالعلاقة الآتية:
E={p^{2} \over 2m}+{m\omega ^{2}x^{2} \over 2}\,
حيث نصف قطر القطع الناقص على طول محور x يساوي  \scriptstyle {\sqrt {2E/\omega ^{2}m}}، بينما نصف قطر القطع الناقص على طول محور p يساوي  \scriptstyle {\sqrt {2mE}}. ومن خلال ضرب الكميتين السابقتين نحصل على المساحة  2\pi E/\omega . إذًا إذا حاولنا جذب بندول متذبذب إلى الداخل بحيث يتغير تردد ذبذبته بمقدار معين فسوف تتغير طاقته بنفس النسبة.
مراجع

↑  Anosov، D. V.؛ Favorskii، A. P. (1988). Hazewinkel، Michiel (المحرر). "Adiabatic invariant". Reidel, Dordrecht. ج. 1 (A-B). ص. 43–44. {{استشهاد بخبر}}: الوسيط غير المعروف |encyclopedia= تم تجاهله (مساعدة)
بوابة الفيزياء
مفارقة الكومة

تناقض الاستدلال التراكمي: إذا تم تقليل الكومة بمقدار حبة واحدة في كل مرة ، في أي نقطة بالضبط لا يمكن اعتبارها كومة؟
مفارقة الكومة أو مفارقة سوريتس، إحدى المفارقات المنطقية التي تشير إلى مفهوم الكومة الغامض، واستحالة تحديد كم الأشياء التي نحتاجها لتشكيل كومة، إذ لا يوجد عدد يفصل بين مجموعة الأشياء التي تشكل كومة والتي لا تشكلها، وتتضمن الحالة النموذجية للمفارقة كومة رمل تتم إزالة الحبوب منها بشكل فردي وتدريجي، مع افتراض أن إزالة حبة واحدة من الرمل لا تلغي صفة الكومة، وتتجلى المفارقة في النظر بعد تكرار عملية الإزالة إلى ما تبقى من الكومة، إذ أن إزالة حبتين أو ثلاثة أو أكثر لا يلغي الصفة، فمتى تصبح الكومة غير كومة؟ وحبة واحدة عقب إبعاد كل حبوب الرمل لا يمكنها أن تمثل كومة؛ لأن الكومة هي عبارة عن مجموعة من الأشياء، وحبتان من الرمل ليستا كومة أيضًا لأن الكومة أكثر من مجرد زوج، إذاً كل ما كان لدينا في البداية من حبات الرمل هو ليس بكومة.
الصيغة الأصلية > مفارقة الكومة

كلمة "sorites" مشتقة من الكلمة اليونانية التي تعني كومة. سميت المفارقة بهذا الاسم بسبب توصيفها الأصلي المنسوب إلى أبوليدس الملطي والمفارقة هي كما يلي: "ضع في اعتبارك كومة من الرمل تُزال منها الحبوب بشكل فردي، يمكن للمرء أن يبني الحجة باستخدام المقدمات المنطقية التالية:
تكرار تطبيق المقدمة 2 ستجبر المرء في النهاية على قبول الاستنتاج القائل بأن "الكومة قد تتكون من حبة رمل واحدة فقط."  ويلاحظ ريد (1995) أن "الحجة نفسها هي كومة أو استدلال تراكمي، عبر اتباع خطوات القياس الاستثنائي:
الصيغة الأصلية > الاختلافات

صيغة أخرى هي أن تبدأ بحبة رمل، والتي من الواضح أنها ليست كومة، ثم تفترض أن إضافة حبة رمل واحدة إلى شيء ليس كومة لا يحولها إلى كومة، ويمكن تكرار هذه العملية بقدر ما يريد المرء دون صنع كومة. أما الصيغة الأكثر بديهية لهذا البديل هي افتراض وجود مجموعة من الرقائق الملونة بحيث تختلف شريحتان متجاورتان في اللون بدرجة أقل من أن يتمكن البصر البشري من التمييز بينهما. ثم من خلال الاستقراء على هذه الفرضية، لن يتمكن البشر من التمييز بين الألوان.
يمكن إعادة بناء هذا التناقض لمجموعة متنوعة من الأمثلة، على سبيل المثال، مع صفات «طويل» و«غني» و«قديم» و«أزرق» و «أصلع»...الخ. وقد جادل برتراند راسل بأن كل اللغة الطبيعية وروابطها المنطقية غامضة، علاوة على ذلك، فإن أمثلة الافتراضات غامضة.
العلاقة بين مفارقة سوريتس ومغالطة الاستمرارية

المقالة الرئيسة: مغالطة الاستمرارية
التدرج اللوني يوضح تناقض الاستدلال التراكمي ، أي ألوان متجاورة لا يمكن تمييزها بالعين البشرية
مقاطعة ميغز (أوهايو)

مقاطعة ميغز (بالإنجليزية: Meigs County)‏ هي إحدى مقاطعات ولاية أوهايو في الولايات المتحدة الأمريكية.
أعلام

طالع أيضًا: تصنيف:مواليد في مقاطعة ميغز (أوهايو)
أمبروز بيرس
ألونزو جي. سميث