stanford-oval/wikipedia huggingface dataset:
كارل بي
مراجع

↑  "Svenskens mobilfenomen tar strid mot Apple – nu flyttar han till USA". Di Digital (بالسويدية). 9 Dec 2018. Archived from the original on 2021-01-24. Retrieved 2019-06-25.
↑  "Carl Pei is leaving OnePlus to start a 'new venture'". أكتوبر 13, 2020. مؤرشف من الأصل في أكتوبر 13, 2020. اطلع عليه بتاريخ أكتوبر 13, 2020.
↑  ""Never Settle," said Carl Pei and founded OnePlus - Slush 2017". web.archive.org. 7 أكتوبر 2017. مؤرشف من الأصل في 2017-10-07. اطلع عليه بتاريخ 2021-07-29.
↑  Knowledge, CKGSB. "After Making It Big Globally, OnePlus Turns Its Gaze To China". Forbes (بالإنجليزية). Archived from the original on 2020-11-08. Retrieved 2021-07-29.
↑  SamMobile. "OnePlus co-founder Carl Pei wants to be an intern at Samsung". SamMobile (بالإنجليزية الأمريكية). Archived from the original on 2020-05-07. Retrieved 2021-07-29.
↑  "Carl Pei". Marketing Week (بالإنجليزية). Archived from the original on 2021-02-04. Retrieved 2021-07-29.
↑  "Carl Pei". Fortune (بالإنجليزية). Archived from the original on 2021-02-04. Retrieved 2021-07-29.
في كومنز مواد ذات صلة بـ كارل بي.
| ع ن ون بلس | ع ن ون بلس |
| --- | --- |
فابليتات وهواتف ذكية:  ون بلس ون  ون بلس تو  ون بلس إكس  ون بلس 3  ون بلس ثري تي  ون بلس فايف  ون بلس فايف تي  ون بلس 6  ون بلس 6تي  ون بلس 7 ون بلس 7 برو  ون بلس 7تي ون بلس 7تي برو  8 Pro  8T 9R  9 9 Pro Nord  Nord 2 5G  Nord CE 5G  Nord N10 5G  Nord N100  Nord N200 5G OnePlus Watch 
برمجيات:  أوكسجين أوس 
أشخاص:  بيت لاو  كارل بي  دوان يونغ بينغ 
بوابة أعلام
بوابة السويد
بوابة الصين
بوابة علم الحاسوب
أطفال منتصف الليل

أطفال منتصف الليل
| 0 | 1 |
| --- | --- |
المؤلف:  سلمان رشدي
اللغة:  الإنكليزية
العنوان الأصلي:  Midnight's Children (بالإنجليزية) 
البلد:   المملكة المتحدة 
النوع الأدبي:  واقعية سحرية
الشكل الأدبي:  رواية 
موقع السرد:  الهند 
أعمال مقتبسة:  Midnight's Children (en)  
الجوائز:   جائزة بوكر (1981)  الجائزة التذكارية لجيمس تايت بلاك (1981)  كتب لوموند المائة للقرن   20th Century's Greatest Hits: 100 English-Language Books of Fiction (en)  
| 0 | 1 |
| --- | --- |
الناشر:  Jonathan Cape
تاريخ الإصدار:  أبريل 1981
نوع الطباعة:  ورق
| 0 | 1 |
| --- | --- |
عدد الصفحات:  446
| 0 | 1 |
| --- | --- |
ردمك:  0-224-01823-X
تعديل - تعديل مصدري - تعديل ويكي بيانات
أطفال منتصف الليل (بالإنجليزية: Midnight's children)‏ رواية بقلم سلمان رشدي صدرت في سنة 1981 تتناول مسيرة الهند من الاستعمار البريطاني إلى الاستقلال والانقسام، وتعتبر مثالاً على أدب ما بعد الاستعمار والواقعية السحرية. تسرد أحداث الرواية على لسان بطلها الرئيسي سليم سينائي وتجري في سياق الأحداث التاريخية الحقيقية يشوبها أدب الخيال التاريخي.
حصلت الرواية على جائزة بوكر الأدبية وجائزة ذكرى جيمس تيت بلاك  في 1981، كما حصلت على جائزة بوكر البوكر في سنة 1993 بمناسبة الذكرى الخامسة والعشرين لجائزة بوكر وجائزة أفضل فائز بجائزة بوكر في سنة 2008 بمناسبة الذكرى الأربعين للجائزة.
الرجل في القمر

الرجل في القمر
| 0 | 1 |
| --- | --- |
الصنف الفني:  فيلم رومانسي — فيلم مراهقة — قصة تقدم في العمر — فيلم دراما 
تاريخ الصدور:  1991  16 مايو 1996  (ألمانيا) 
مدة العرض:  95 دقيقة  
اللغة الأصلية:  الإنجليزية 
البلد:   الولايات المتحدة 
| 0 | 1 |
| --- | --- |
المخرج:  روبرت موليغان 
السيناريو:  Jenny Wingfield (en)  
البطولة:   القائمة ... ريس ويذرسبون  جاسون لندن  سام واتيرستون  تيس هاربر  جيل ستريكلاند  إيملي وارفيلد  كلوريس ليتشمان  إرني لفلي 
التصوير:  فريدي فرانسيس 
الموسيقى:  جيمس نيوتن هاورد 
| 0 | 1 |
| --- | --- |
الشركة المنتجة:  مترو غولدوين ماير 
المنتج:  مارك ريدل 
التوزيع:  مترو غولدوين ماير — نتفليكس 
نسق التوزيع:  فيديو حسب الطلب 
الإيرادات:  2.854 مليون دولار أمريكي 
تعديل - تعديل مصدري - تعديل ويكي بيانات
فيلم الرجل في القمر هو فيلم دراما أميركي انتج عام 1991 من إخراج روبرت موليجان (فيعد فيلمه الأخير) وأيضًا ظهور ريس ويذرسبون لأول مرة. تم تصوير الفيلم من قبل المصور السينمائي فريدي فرانسيس الحائز على جائزة الأوسكار.
قصة الفيلم

في صيف عام 1957، داني ترانت هي فتاة تبلغ من العمر 14 عامًا في مدينة لويزيانا، وفقًا لما قاله والدها، «أكبر من أن تُهرب بنفسها». داني وشقيقتها الكبرى مورين، التي ستذهب إلى الكلية في الخريف، وهذا سيحدث قريباً جداً. مورين تساعد في رعاية أختها الصغري، ميسي، في حين أن والدتها أبيجيل حامل. لكن داني تفضل الركض إلى مسبح الجيران للذهاب للسباحة عارية. هنا تلتقي بجارها الجديد، كورت فوستر البالغ من العمر 17 عامًا. كورت تطرد داني من مسبحهم. عندما تذهب داني إلى المنزل، تخبرها والدتها أن تستحم لأن صديقة طفولتها القديمة ستأتي لتناول العشاء مع أطفالها. تبين أن الصديقة القديمة هي «ترنتس» هي أرملة. فوستر مع أبنائها الثلاثة كيرت، دينيس، وروب. عندما تدرك داني من هو كورت، يكره الاثنان بعضهما البعض. كيرت يدعو داني بانها «فتاة صغيرة». عندما يخبر والد داني ماثيو داني بمرافقة كورت إلى المدينة بحثًا عن محلات البقالة، يقود داني وكيرت السيارة الي البلدة ويبدأان في التوافق. أخيراً أدركت داني أنها في حالة حب مع كورت.
طاقم التمثيل

سام واتيرستون في دور ماثيو ترانت
تيس هاربر دور أبيجيل ترانت
جيل ستريكلاند بدور ماري فوستر
ريز ويذرسبون في دور داني ترانت
جيسون لندن في دور كورت فوستر
إميلي وارفيلد في دور مورين ترانت
بنتلي ميتشوم في دور بيلي ساندرز
إرني ليفلي في دور ويل ساندرز
دنيس ليتس في دور دوك وايت
إيرلين بيرجيرون في دور إيلين ساندرز
آنا شابل في دور السيدة تايلور
براندي وساندي سميث بدور ميسي ترانت
ديريك وسبنسر بول في دور فوستر توينز
تأثير صوتي مرن

تأثير صوتي مرن (بالإنجليزية: Acoustoelastic effect)‏، وهو تفسير كيفية تغير سرعات موجات الصوت (سواء الموجات الطولية وسرعات موجات القص) لمادة مرنة إذا تعرضت لحقل إجهاد ثابت أولي. هذا تأثير غير خطي للعلاقة التأسيسية بين الإجهاد الميكانيكي والانفعال المحدود في مادة ذات كتلة مستمرة. في نظرية المرونة الخطية الكلاسيكية، يمكن وصف التشوهات الصغيرة لمعظم المواد المرنة بعلاقة خطية بين الإجهاد المطبق والسلالة الناتجة. تُعرف هذه العلاقة عمومًا باسم قانون هوك المعمم. تتضمن نظرية المرونة الخطية ثوابت مرنة من الدرجة الثانية (على سبيل المثال  \lambda  و \mu  ) وتنتج سرعات صوت طولية وقص ثابتة في مادة مرنة، لا تتأثر بضغط مطبق. من ناحية أخرى، يشمل التأثير الصوتي المرن توسعًا عالي المستوى للعلاقة التأسيسية (نظرية المرونة غير الخطية  ) بين الضغط المطبق والضغط الناتج، والذي ينتج سرعات صوت طولية وسرعات قص تعتمد على حالة إجهاد المادة. في حدود مادة غير مضغوطة، يتم إعادة إنتاج سرعات الصوت لنظرية المرونة الخطية.
تم التحقيق في التأثير الصوتي المرن في وقت مبكر من عام 1925 بواسطة بريلوين. وجد أن سرعة انتشار الموجات الصوتية ستنخفض بالتناسب مع الضغط الهيدروستاتيكي المطبق. ومع ذلك، كانت نتيجة نظريته أن الموجات الصوتية ستتوقف عن الانتشار عند ضغط كبير بدرجة كافية. تبين لاحقًا أن هذا التأثير المتناقض ناتج عن الافتراضات غير الصحيحة بأن المعلمات المرنة لم تتأثر بالضغط.
في عام 1937، قدم مورناغان  نظرية رياضية توسع من نظرية المرونة الخطية لتشمل أيضًا التشوه المحدود في المواد الخواص المرنة. تضمنت هذه النظرية ثلاثة ثوابت مرنة من الدرجة الثالثة  l و  m، و  n. في عام 1953 استخدم هاجز وكيلي نظرية مورناغان في عملهم تجريبي لتحديد القيم العددية لأعلى أجل الثوابت المرنة لعدة مواد مرنة بما في ذلك البوليستيرين، شركة أرامكو الحديد، و بيركس، تعرض لل ضغط الهيدروستاتيكي والضغط أحادي المحور.
نظرية المرونة غير الخطية للمواد فائقة المرونة

التأثير الصوتي هو تأثير التشوه المحدود للمواد المرنة غير الخطية. يمكن العثور على حساب شامل حديث لهذا في. يعالج هذا الكتاب تطبيق نظرية المرونة غير الخطية وتحليل الخواص الميكانيكية للمواد الصلبة القادرة على إحداث تشوهات مرنة كبيرة. الحالة الخاصة لنظرية المرونة الصوتية لمادة مفرطة المرونة قابلة للانضغاط، مثل الفولاذ متعدد البلورات  يتم إعادة إنتاجها وعرضها في هذا النص من نظرية المرونة غير الخطية كما قدمها أوجدن.
تماثل المواد > نماذج مرنة للمواد المتماثلة

بالنسبة إلى موتر الخواص من الدرجة الثانية (أي موتر له نفس المكونات في أي نظام إحداثيات) مثل موتر إجهاد لاغرانج  {\boldsymbol {E}} لديك الثوابت  \operatorname {tr} {\boldsymbol {E}}^{q} حيث  \operatorname {tr}  هو عامل التتبع، و  q\in \left\{1,2,3,\dots \right\} . وبالتالي يمكن التعبير عن وظيفة طاقة الإجهاد لمادة الخواص  W({\boldsymbol {E}})=W(\operatorname {tr} {\boldsymbol {E}}^{q}),\,k\in \left\{1,2,3,\ldots \right\}، أو تراكب هناك، والذي يمكن إعادة كتابته كـ
W={\frac {\lambda }{2}}(\operatorname {tr} {\boldsymbol {E}})^{2}+\mu \operatorname {tr} {\boldsymbol {E}}^{2}+{\frac {C}{3}}(\operatorname {tr} {\boldsymbol {E}})^{3}+B(\operatorname {tr} {\boldsymbol {E}})\operatorname {tr} {\boldsymbol {E}}^{2}+{\frac {A}{3}}\operatorname {tr} {\boldsymbol {E}}^{3}+\cdots ,
حيث  \lambda ,\mu ,A,B,C هي ثوابت. الثوابت  \lambda  و  \mu  هي المعامل المرنة من الدرجة الثانية المعروفة باسم معلمات لامي، بينما  A,B, و  C هي المقاييس المرنة من الدرجة الثالثة التي تم تقديمها بواسطة،  والتي تعتبر بديلة ولكنها مكافئة لها  l,m, و  n قدمه مورناغان. بدمج هذا مع التعبير العام لوظيفة طاقة الإجهاد، من الواضح أن
{\begin{aligned}C_{ijkl}&=\lambda \delta _{ij}\delta _{kl}+2\mu \delta I_{ijkl},\\C_{ijklmn}&=2C\delta _{ij}\delta _{kl}\delta _{mn}+2B(\delta _{ij}I_{klmn}+\delta _{kl}I_{mnij}+\delta _{mn}I_{ijkl})+{\frac {1}{2}}A(\delta _{ik}I_{jlmn}+\delta _{il}I_{jkmn}+\delta _{jk}I_{ilmn}+\delta _{jl}I_{ikmn}),\end{aligned}}\!\,
حيث  I_{ijkl}={\frac {1}{2}}(\delta _{ik}\delta _{jl}+\delta _{il}\delta _{jk}) . تم استخدام اختيار مختلف تاريخيًا لهذه الثوابت المرنة من الدرجة الثالثة، وتظهر بعض الاختلافات في الجدول 1.
| لانداو وليفشيتز (1986)  | توبين وبرنشتاين (1961)  | مورناغان (1951)  | بلاند (1969)  | إرينجن وسوهوبي (1974)  | اساسي  C_{IJK} | اساسي  C_{IJK} |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- | --- |
|  A |  \nu _{1}=2C |  l=B+C |  \alpha ={\frac {1}{3}}C |  l_{E}={\frac {1}{3}}A+B+{\frac {1}{3}}C |  C_{123}=2C |  C_{111}=2A+6B+2C |
|  B |  \nu _{2}=B |  m={\frac {1}{2}}A+B |  \beta =B |  m_{E}=-A-2B |  C_{144}=B |  C_{112}=2B+2C |
|  C |  \nu _{3}={\frac {1}{4}}A |  n=A |  \gamma ={\frac {1}{3}}A |  n_{E}=A |  C_{456}={\frac {1}{4}}A |  C_{166}={\frac {1}{2}}A+B |
تماثل المواد > نماذج مرنة للمواد المتماثلة > أمثلة للصلب

يقدم الجدولان 2 و 3 الثوابت المرنة من الرتبة الثانية والثالثة لبعض أنواع الصلب الواردة في الأدبيات
| مادة | ثوابت لامي>  \lambda  | ثوابت لامي>  \mu  | ثوابت توبين وبرنشتاين>  \nu _{1} | ثوابت توبين وبرنشتاين>  \nu _{2} | ثوابت توبين وبرنشتاين>  \nu _{3} |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- |
| هيكلا 37 (0.4٪ ج)  |  111\pm 1 |  82.1\pm 0.5 |  -385\pm 70 |  -282\pm 30 |  -177\pm 8 |
| هيكلا 37 (0.6٪ ج)  |  110.5\pm 1 |  82.0\pm 0.5 |  -134\pm 20 |  -261\pm 20 |  -167\pm 6 |
| هيكلا 138 أ  |  109\pm 1 |  81.9\pm 0.5 |  -323\pm 50 |  -265\pm 30 |  -177\pm 10 |
| ريكس 535 ني فولاذ  |  109\pm 1 |  81.8\pm 0.5 |  -175\pm 50 |  -240\pm 50 |  -169\pm 15 |
| هيكلا ATV الأوستنيتي  |  87\pm 2 |  71.6\pm 3 |  34\pm 20 |  -552\pm 80 |  -100\pm 10 |
| مادة | ثوابت لامي>  \lambda  | ثوابت لامي>  \mu  | ثوابت مورناغان>  l | ثوابت مورناغان>  m | ثوابت مورناغان>  n |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- |
| النيكل والصلب S / NVT  |  109.0\pm 1 |  81.7\pm 0.2 |  -56\pm 20 |  -671\pm 6 |  -785\pm 7 |
| عينة السكك الحديدية الفولاذية 1  |  115.8\pm 2.3\% |  79.9\pm 2.3\% |  -248\pm 2.8\% |  -623\pm 4.1\% |  -714\pm 2.7\% |
| عينة السكك الحديدية الفولاذية 4  |  110.7\pm 2.3\% |  82.4\pm 2.3\% |  -302\pm 2.8\% |  -616\pm 4.1\% |  -724\pm 2.7\% |
المرونة الصوتية للتوتر أحادي المحور للمواد مفرطة المرونة الخواص

يمكن التعبير عن عينة مكعبة من مادة صلبة مضغوطة في تكوين مرجعي غير مضغوط بواسطة الإحداثيات الديكارتية  X_{i}\in [0,L_{i}],\,i=1,2,3، حيث تتم محاذاة الهندسة مع نظام الإحداثيات لاغرانج، و  L_{i} هو طول جوانب متوازي المستطيلات في التكوين المرجعي. تعرض المكعب للتوتر أحادي المحور في  x_{1} - الاتجاه بحيث يتشوه بسلالة متجانسة خالصة بحيث يمكن التعبير عن إحداثيات نقاط المواد في التكوين المشوه بواسطة  x_{1}=\lambda _{1}X_{1},x_{2}=\lambda _{2}X_{2},x_{3}=\lambda _{3}X_{3}، مما يعطي الاستطالات
e_{i}\equiv l_{i}/L_{i}-1=\lambda _{i}-1
في ال  x_{i} -اتجاه. هنا  l_{i} يشير إلى الطول الحالي (المشوه) للجانب متوازي المستطيلات  i وحيث يتم الإشارة إلى النسبة بين طول الجانبين في التكوين الحالي والمرجعي بواسطة
\lambda _{i}\equiv l_{i}/L_{i}
تسمى الامتدادات الرئيسية. بالنسبة إلى مادة متناحرة، يتوافق هذا مع تشوه بدون أي دوران (انظر التحلل القطبي لموتّر التدرج المشوه حيث  {\boldsymbol {F}}={\boldsymbol {RU}}={\boldsymbol {VR}} والدوران  {\boldsymbol {R}}={\boldsymbol {I}} ). يمكن وصف ذلك من خلال التمثيل الطيفي من خلال الامتدادات الرئيسية  \lambda _{i} كقيم ذاتية، أو مكافئ من خلال الاستطالات  e_{i} .
للتوتر أحادي المحور في  x_{1} -اتجاه (  P_{11}>0 نفترض أن  e_{1} زيادة بمقدار ما. إذا كانت الوجوه الجانبية خالية من الجر (أي  P_{22}=P_{33}=0 ) الاستطالات الجانبية  e_{2} و  e_{3} تقتصر على النطاق  e_{2},e_{3}\in (-1,0] . من أجل التناظر الخواص، يجب أن تكون الاستطالات الجانبية (أو الانقباضات) متساوية أيضًا (على سبيل المثال  e_{2}=e_{3} ). النطاق يتوافق مع النطاق من الانكماش الجانبي الكلي (  e_{2}=e_{3}=-1، وهو غير مادي)، وبدون تغيير في الأبعاد الجانبية (  e_{2}=e_{3}=0 ). ويلاحظ أنه من الناحية النظرية، يمكن توسيع النطاق إلى قيم أكبر من 0 تقابل زيادة في الأبعاد الجانبية نتيجة للزيادة في البعد المحوري. ومع ذلك، عدد قليل جدا من المواد (وتسمى منمي الحجم المواد) يحمل هذه الخاصية.
المرونة الصوتية للتوتر أحادي المحور للمواد مفرطة المرونة الخواص > توسيع سرعات الصوت

إذا كانت حالة الإهليلجية القوية (  B_{ijkl}N_{j}N_{l}m_{i}m_{k}>0 ) يحمل ثلاثة اتجاهات استقطاب متعامد (  {\boldsymbol {m}} سوف يعطي سرعة صوت غير صفرية وحقيقية لاتجاه انتشار معين  {\boldsymbol {N}} . سيشتق ما يلي سرعات الصوت لاختيار واحد للشد أحادي المحور المطبق واتجاه الانتشار ومجموعة متعامدة من نواقل الاستقطاب. للتوتر أحادي المحور المطبق في  x_{1} -الاتجاه واشتقاق سرعات الصوت للموجات التي تنتشر بشكل متعامد مع التوتر المطبق (على سبيل المثال في  x_{3} -الاتجاه مع ناقل الانتشار  {\boldsymbol {N}}=[0,0,1] )، قد يكون اختيار واحد من الاستقطابات المتعامدة
\{{\boldsymbol {m}}\}={\begin{cases}\mathbf {m} _{1}=\mathbf {\hat {x}} _{1}=[1,0,0]&\|\,{\text{to applied tension}}\\\mathbf {m} _{2}=\mathbf {\hat {x}} _{2}=[0,1,0]&\perp {\text{to applied tension}}\\\mathbf {m} _{3}=\mathbf {\hat {x}} _{3}=[0,0,1]&\|\,{\textrm {to}}\,\mathbf {N} \end{cases}}
الذي يعطي سرعات الصوت الثلاث
\rho _{0}c_{33}^{2}=B_{3333},\qquad \rho _{0}c_{31}^{2}=B_{1313},\qquad \rho _{0}c_{32}^{2}=B_{2323},
حيث الفهرس الأول  i من سرعات الصوت  c_{ij} أشر إلى اتجاه الانتشار (هنا  x_{3} الاتجاه بينما الفهرس الثاني  j تشير إلى اتجاه الاستقطاب المحدد (  j=i يتوافق مع حركة الجسيمات في اتجاه الانتشار  i - أي موجة طولية، و  j\neq i يتوافق مع حركة الجسيمات العمودية على اتجاه الانتشار - أي موجة القص).
توسيع المعاملات ذات الصلة للموتر الصوتي، واستبدال المعاملين المرنة من الرتبتين الثانية والثالثة  C_{ijkl} و  C_{ijklmn} مع معادلاتها الخواص،  \lambda ,\mu  و  A,B,C على التوالي، يؤدي إلى سرعات الصوت المعبر عنها كـ
\rho _{0}c_{33}^{2}=\lambda +2\mu +a_{33}e_{1},\qquad \rho _{0}c_{3k}^{2}=\mu +a_{3k}e_{1},\quad k=1,2
حيث
هي معاملات المرونة الصوتية المرتبطة بالتأثيرات من الثوابت المرنة من الدرجة الثالثة.
طرق القياس

لتكون قادرًا على قياس سرعة الصوت، وبشكل أكثر تحديدًا التغيير في سرعة الصوت، في مادة تخضع لبعض حالات الإجهاد، يمكن للمرء قياس سرعة إشارة صوتية تنتشر عبر المادة المعنية. توجد عدة طرق للقيام بذلك ولكن جميعها تستخدم واحدة من علاقتين ماديتين لسرعة الصوت. تتعلق العلاقة الأولى بالوقت الذي تستغرقه الإشارة للانتشار من نقطة إلى أخرى (عادةً المسافة بين محولين صوتيين أو ضعف المسافة من محول طاقة إلى سطح عاكس). غالبًا ما يشار إلى هذا باسم قياسات "وقت الرحلة" (TOF)، واستخدم العلاقة
c={\frac {d}{t}}
حيث  d هي المسافة التي تقطعها الإشارة و  t هو الوقت المستغرق لقطع هذه المسافة. العلاقة الثانية تتعلق بعكس الوقت، التردد، للإشارة. العلاقة هنا
حيث  f هو تردد الإشارة و  \lambda  هو طول الموجة . تستخدم القياسات التردد كمقياس لظاهرة الرنين الصوتي حيث  n يتطابق عدد أطوال الموجات مع الطول الذي تردد عليه الإشارة. تعتمد كلتا الطريقتين على المسافة التي تقيسها، إما بشكل مباشر كما في زمن الرحلة، أو بشكل غير مباشر من خلال عدد الأطوال الموجية المطابقة على المدى المادي للعينة التي يتردد صداها.
طرق القياس > مثال على تقنيات الاختبار بالموجات فوق الصوتية

بشكل عام، هناك طريقتان لإنشاء نظام محول لقياس سرعة الصوت في مادة صلبة. أحدهما عبارة عن إعداد يحتوي على محولين أو أكثر حيث يعمل أحدهما كمرسل، بينما يعمل الآخر (ق) كجهاز استقبال. يمكن بعد ذلك قياس سرعة الصوت عن طريق قياس الوقت بين إشارة يتم إنشاؤها في جهاز الإرسال وعندما يتم تسجيلها في المستقبل مع افتراض معرفة (أو قياس) المسافة التي قطعتها الإشارة الصوتية بين المحولات، أو العكس قياس تردد الرنين مع معرفة السماكة التي يتردد صداها. غالبًا ما يُطلق على النوع الآخر من الإعداد نظام صدى النبض. هنا يتم وضع محول طاقة واحد بالقرب من العينة يعمل كمرسل ومستقبل. يتطلب ذلك واجهة عاكسة حيث يمكن أن تنعكس الإشارة المولدة مرة أخرى باتجاه محول الطاقة الذي يعمل بعد ذلك كمستقبل يسجل الإشارة المنعكسة. انظر اختبار الموجات فوق الصوتية لبعض أنظمة القياس.
طرق القياس > موجات القص الطولية والمستقطبة

كما هو موضح أعلاه، هناك مجموعة من ثلاثة استقطابات متعامدة (  {\boldsymbol {m}} ) لحركة الجسيمات لاتجاه انتشار معين  {\boldsymbol {N}} في صلب. بالنسبة لإعدادات القياس حيث يمكن تثبيت المحولات مباشرة على العينة قيد التحقيق، فمن الممكن إنشاء هذه الاستقطابات الثلاثة (موجتان طولية وموجات عرضية متعامدة) من خلال تطبيق أنواع مختلفة من محولات الطاقة التي تثير الاستقطاب المطلوب (على سبيل المثال، محولات كهرضغطية مع المطلوب وضع التذبذب ). وبالتالي، من الممكن قياس سرعة الصوت للموجات مع جميع الاستقطابات الثلاثة من خلال إعدادات قياس تعتمد على الوقت أو تعتمد على التردد اعتمادًا على اختيار أنواع محول الطاقة. ومع ذلك، إذا تعذر تثبيت محول الطاقة على عينة الاختبار، فسيلزم وجود وسيط اقتران لنقل الطاقة الصوتية من محول الطاقة إلى العينة. غالبًا ما يتم استخدام الماء أو المواد الهلامية كوسيلة اقتران. يعتبر هذا كافيًا لقياس سرعة الصوت الطولية، ولكن السوائل لا تحمل موجات القص، وبالتالي لتكون قادرًا على توليد وقياس سرعة موجات القص في عينة الاختبار، يجب أن تتفاعل الموجة الطولية الساقطة بزاوية مائلة عند السائل / سطح صلب لتوليد موجات القص من خلال تحويل الوضع . يتم بعد ذلك تحويل موجات القص هذه مرة أخرى إلى موجات طولية عند السطح الصلب / السائل الذي ينتشر مرة أخرى عبر السائل إلى محول طاقة التسجيل مما يتيح قياس سرعات موجات القص أيضًا من خلال وسيط اقتران.
التطبيقات > المواد الهندسية - تقدير الإجهاد

نظرًا لأن الصناعة تسعى جاهدة لتقليل تكاليف الصيانة والإصلاح، فإن الاختبار غير المدمر للهياكل يصبح ذا قيمة متزايدة في كل من التحكم في الإنتاج وكوسيلة لقياس استخدام وحالة البنية التحتية الرئيسية. هناك العديد من تقنيات القياس لقياس الضغط في مادة ما . ومع ذلك، فإن التقنيات التي تستخدم القياسات البصرية والقياسات المغناطيسية وانحراف الأشعة السينية والحيود النيوتروني كلها تقتصر على قياس الإجهاد السطحي أو بالقرب من السطح أو الإجهاد. تنتشر الموجات الصوتية بسهولة من خلال المواد وتوفر بالتالي وسيلة لاستكشاف الأجزاء الداخلية من الهياكل، حيث يكون مستوى الإجهاد والانفعال مهمين للسلامة الهيكلية الشاملة. نظرًا لأن سرعة الصوت لمثل هذه المواد المرنة غير الخطية (بما في ذلك مواد البناء الشائعة مثل الألومنيوم والصلب ) تعتمد على الإجهاد، فقد يكون أحد تطبيقات تأثير المرونة الصوتية هو قياس حالة الإجهاد في الجزء الداخلي من مادة محملة باستخدام مجسات صوتية مختلفة (مثل الاختبار بالموجات فوق الصوتية ) لقياس التغير في سرعات الصوت.
التطبيقات > المواد الحبيبية والمسامية - الجيوفيزياء

يدرس علم الزلازل انتشار الموجات المرنة عبر الأرض ويستخدم على سبيل المثال في دراسات الزلازل وفي رسم خرائط باطن الأرض . يتعرض الجزء الداخلي من الأرض لضغوط مختلفة، وبالتالي قد تمر الإشارات الصوتية عبر الوسائط في حالات ضغط مختلفة. وبالتالي قد تكون نظرية المرونة الصوتية ذات أهمية عملية حيث يمكن استخدام سلوك الموجة غير الخطية لتقدير الخصائص الجيوفيزيائية.
التطبيقات > الأنسجة الرخوة - الموجات فوق الصوتية الطبية

قد تكون التطبيقات الأخرى في التصوير فوق الصوتي الطبي والتصوير المرن لقياس الضغط أو مستوى الضغط في أنواع الأنسجة المرنة ذات الصلة (على سبيل المثال  )، مما يعزز التشخيص غير الجراحي.
إريك ويلسون

| إريك ويلسون | إريك ويلسون |
| --- | --- |
معلومات شخصية  : معلومات شخصية  
الميلاد: 30 يناير 1978   (47 سنة)   مونرو  
مواطنة:  الولايات المتحدة 
مركز اللعب: معرقل دفاعي  ‏  
الطول: 76 بوصة  
الوزن: 300 رطل  
الحياة العملية  : الحياة العملية  
المدرسة الأم: جامعة ميشيغان  
المهنة: لاعب كرة قدم كندية، ولاعب كرة قدم أمريكية  
الرياضة: كرة القدم الأمريكية  
تعديل مصدري - تعديل  : تعديل مصدري - تعديل  
إريك ويلسون (بالإنجليزية: Eric Wilson)‏ هو لاعب كرة قدم أمريكية ولاعب كرة قدم كندية أمريكي، ولد في 30 يناير 1978.
مراجع

↑  "1998 Football Team". University of Michigan, Bentley Historical Library. مؤرشف من الأصل في 2018-05-17. اطلع عليه بتاريخ 2015-04-10.
↑  "1997 Football Team". University of Michigan, Bentley Historical Library. مؤرشف من الأصل في 2017-04-30. اطلع عليه بتاريخ 2015-04-10.
↑  "Michigan Football Roster Database". University of Michigan, Bentley Historical Library. مؤرشف من الأصل في 2019-06-15. اطلع عليه بتاريخ 2015-04-10.
وصلات خارجية

في كومنز مواد ذات صلة بـ إريك ويلسون.
بوابة أعلام
بوابة الولايات المتحدة
بوابة كرة القدم الأمريكية
(73343)

| (73343) 2002 JQ117 | (73343) 2002 JQ117 |
| --- | --- |
المكتشف: مرصد لويل للبحث عن الأجرام القريبة من الأرض  
موقع الاكتشاف: محطة أندرسون ميسا  
تاريخ الاكتشاف: 4 مايو 2002  
الأسماء البديلة: 2002 JQ117  
فئة الكوكب الصغير: حزام الكويكبات  
الأوج: 3.268511890003095 وحدة فلكية  
الحضيض: 2.21479457863774 وحدة فلكية  
نصف المحور الرئيسي: 2.741653234320418 وحدة فلكية  
اختلاف مركز المدار: 0.1921682323232506   
فترة الدوران: 1658.124792906947 يوم  
الخاصة المتوسطة: 233.1090307418788 درجة  
ميل المدار: 14.83894278759189 درجة  
زاوية نقطة الاعتدال: 129.9925399394286 درجة  
زاوية الحضيض: 187.5654540225061 درجة  
تابع إلى: الشمس  
القدر المطلق(H): 14.83   
     (73344) 2002 JT119    :      (73344) 2002 JT119    
تعديل مصدري - تعديل  : تعديل مصدري - تعديل  
2002 جاي كيو 117 (ويعرف أيضًا باسم (73343) 2002 جاي كيو 117 وفق تسمية الكوكب الصغير) (بالإنجليزية: 2002 JQ117)‏؛ هو كويكب ضمن حزام الكويكبات.
اكتُشف هذا الجُرم الفلكي بواسطة مرصد لويل للبحث عن الأجرام القريبة من الأرض في 4 مايو 2002، وترتيبه 73343 من حيث الاكتشاف.
الوصف

اكتُشف 733432002JQ في 4 مايو 2002 في مرصد محطة أندرسون ميسا، الواقع في مقاطعة كوكونينو، أريزونا في الولايات المتحدة، بواسطة مشروع مرصد لويل للبحث عن الأجرام القريبة من الأرض (بالإنجليزية: Lowell Observatory Near-Earth-Object Search)‏ LONEOS. وقد رصد المشروع 1,169 مشاهدة للكويكب إلى غاية 5 فبراير 2022 بتوقيت منطقة المحيط الهادئ، أي في مدة قدرها 10,923 يومًا (29.9 عام). تستغرق الفترة المدارية للكويكب 1,660 يومًا (4.5 عام).
الخصائص المدارية

يتميز مدار هذا الكويكب بنصف محور رئيسي يبلغ 2.74 وحدة فلكية، وحضيض قدره 2.21 وحدة فلكية، وانحراف قدره 0.193 وزاوية ميلان 14.8 درجة بالنسبة لمسار الشمس. بسبب هذه الخصائص، أي نصف المحور الرئيسي بين 2 و3.2 وحدة فلكية وحضيض أكبر من 1,666 وحدة فلكية، يُصنف هذا الجُرم الفلكي وفقًا لقاعدة بيانات مختبر الدفع النفاث لأجرام النظام الشمسي الصغيرة كائنًا من حزام الكويكبات الرئيسي.
كارا توينتون

| كارا توينتون | كارا توينتون |
| --- | --- |
معلومات شخصية  : معلومات شخصية  
الميلاد: 5 أغسطس 1983   (42 سنة)   إسكس  
الإقامة: لندن  
مواطنة:  المملكة المتحدة 
إخوة وأخوات: هانا توينتون  
الحياة العملية  : الحياة العملية  
المهنة: ممثلة، وممثلة أفلام  
اللغات: الإنجليزية  
المواقع  : المواقع  
IMDB: صفحة متعلقة في موقع IMDB  
تعديل مصدري - تعديل  : تعديل مصدري - تعديل  
كارا توينتون (بالإنجليزية: Kara Tointon)‏ هي ممثلة بريطانية، ولدت في 5 أغسطس 1983 بإسكس في المملكة المتحدة.
أعمال > أفلام

(2006) مجرد حظي
هذه القائمة تُستورد من ويكي بيانات بصفة دورية بواسطة بوت.
مراجع

↑  "Everett sings Tointon's praises" نسخة محفوظة 11 يناير 2020 على موقع واي باك مشين.
↑  Jones، Toni (1 أغسطس 2009). "Kara calls vast orders at the bra". The Sun. London. مؤرشف من الأصل في 2016-01-13.
↑  "Kara Tointon moves back in with her parents". ديلي تلغراف. 31 مايو 2011. مؤرشف من الأصل في 2018-02-25. اطلع عليه بتاريخ 2018-02-25.
↑  Zum Glück geküsst - Kinokalender Dresden نسخة محفوظة 18 مارس 2016 على موقع واي باك مشين.
وصلات خارجية

كارا توينتون على موقع IMDb (الإنجليزية)
كارا توينتون على موقع ألو سيني (الفرنسية)
كارا توينتون على موقع أول موفي (الإنجليزية)
كارا توينتون على موقع قاعدة بيانات الأفلام السويدية (السويدية)
كارا توينتون على موقع قاعدة بيانات الفيلم (الإنجليزية)
كارا توينتون على موقع كينوبويسك (الروسية)
في كومنز مواد ذات صلة بـ كارا توينتون.
بوابة أعلام
بوابة إنجلترا
بوابة المرأة
بوابة المملكة المتحدة
بوابة تمثيل
بوابة مسرح
| ضبط استنادي  | ضبط استنادي  |
| --- | --- |
دولية:  الاسم المعياري الدولي (ISNI)  ملف الضبط الاستنادي الافتراضي الدَّولي (VIAF) 
وطنية:  المكتبة الوطنية الفرنسية (BnF)  الملف الاستنادي المتكامِل (GND)
والاس فرنسيس

| والاس فرنسيس> معلومات شخصية   | والاس فرنسيس> معلومات شخصية   |
| --- | --- |
الميلاد: 7 نوفمبر 1951   (74 سنة)   فرانكلين  
مواطنة:  الولايات المتحدة 
مركز اللعب: مستقبل واسع  ‏  
الطول: 71 بوصة  
الوزن: 190 رطل  
عضو في: كابا ألفا بسي  ‏  
الحياة العملية  : الحياة العملية  
المدرسة الأم: جامعة أركنساس في باين بلاف  ‏  
المهنة: لاعب كرة قدم أمريكية  
الرياضة: كرة القدم الأمريكية  
تعديل مصدري - تعديل  : تعديل مصدري - تعديل  
والاس فرنسيس (بالإنجليزية: Wallace Francis)‏ هو لاعب كرة قدم أمريكية أمريكي، ولد في 7 نوفمبر 1951 في فرانكلين في الولايات المتحدة.