stanford-oval/wikipedia huggingface dataset:
ازدواجية موجة جسيم
خلفية تاريخية > إشعاع الجسم الأسود وقانون بلانك

نشر ماكس بلانك عام 1901 تحليلًا نجح في إعادة إنشاء الطيف الواضح للضوء المنبعث من جسم متوهج. ولإنجاز ذلك، كان على بلانك وضع افتراض رياضي للطاقة الكمية للمذبذبات أي ذرات الجسم الأسود التي تبعث الإشعاع. اقترح آينشتاين لاحقًا أن الإشعاع الكهرومغناطيسي بذاته كمومي وليس طاقة الذرات الإشعاعية.
لم يكن ممكنًا تفسير إشعاع الجسم الأسود أي انبعاث الطاقة الكهرومغناطيسية بسبب حرارة الجسم بالحجج الكلاسيكية فقط. تقول مبرهنة التوزع المتساوي في الميكانيك الكلاسيكي، وهي أصل كل نظريات الترموديناميك الكلاسيكية، أن طاقة الجسم موزعة بشكل متساوي في كل أوضاع الجسم الاهتزازية، ولكن تطبيق ذات المنطق على الانبعاث الكهرومغناطيسي للجسم الحراري لم يكن ناجحًا جدًا. كانت الأجسام الحرارية التي تبعث الضوء معروفةً منذ زمن، وبما أن الضوء هو موجات كهرومغناطيسية أمِل علماء الفيزياء بتفسير هذا الانبعاث من خلال القوانين الكلاسيكية، وأصبح ذلك معروفًا بمشكلة الجسم الأسود. بما أن مبرهنة التوزيع المتساوي فعالة جدًا في تفسير الاوضاع الاهتزازية للجسم الحراري بذاته، كان من الطبيعي الافتراض أنها تعمل بشكل مساوي في تفسير الانبعاث الإشعاعي لتلك الأجسام. ولكن ظهرت مشكلة بسرعة، فإذا كان كل نمط يستقبل توزيعًا متساويًا من الطاقة عندها ستمتص أنماط أطوال الموجة القصيرة كل الطاقة، ويصبح ذلك جليًا عند تطبيق قانون رايلف-جانز والذي، بينما يتنبأ بشكل صحيح بشدة انبعاثات أطوال الموجة الطويلة، يتنبأ بطاقة لا نهائية عندما تحيد الشدة إلى اللانهاية في أطوال الموجة القصيرة. أصبح ذلك معروفًا بكارثة الأشعة فوق البنفسجية.
افترض ماكس بلانك عام 1900 أن تردد الضوء المنبعث من الجسم الأسود يعتمد على تردد المذبذب الذي يبعثه وأن طاقة هذه المذبذبات ترتفع بشكل خطي مع ارتفاع التردد (وفقًا للمعادلة  إذ h هو ثابت بلانك و f هو التردد). لم يكن ذلك اقتراحًا غير صحيح باعتبار المذبذبات المكروسكوبية التي تعمل بشكل مماثل عند دراسة خمس مذبذبات متناغمة بسيطة بسعة متساوية، يمتلك المذبذب ذو التردد الأعلى الطاقة الأعلى (على الرغم أن هذه العلاقة ليست خطية مثلما هو موجود عند بلانك). عند المطالبة أن الضوء ذو التردد العالي يجب أن يُبعث من مذبذب له ذات التردد والمطالبة أيضًا أن يكون هذا المذبذب ذو طاقة أعلى من مذبذب مشابه ولكن بتردد أقل، تجنب عندها بلانك أي كارثة معطيًا توزيعًا متساويًا للمذبذبات ذات التردد العالي التي أنتجت عددًا أقل من التذبذبات وضوءًا أقل انبعاثًا. وفي توزيع ماكسويل-بولتزمان قُمعت المذبذبات ذات التردد المنخفص والطاقة المنخفضة من قبل انقضاض الهزهزة الحرارية من المذبذبات ذات الطاقة الأعلى والتي ترفع بشكل ضروري طاقتها وترددها.
لعل أكثر الوجوه الثورية لتعامل بلانك مع الجسم الأسود أنه استند ضمنيًا على عدد صحيح من المذبذبات في التوازن الحراري مع الحقول الكهرومغناطيسية. تعطي المذبذبات كامل طاقتها للحقل الكهرومغناطيسي منتجةً كمًا من الضوء بقدر إثارتها من قبل الحقل الكهرومغناطيسي وتمتص كمًا من الضوء وتبدأ بالتذبذب على كل الترددات المتصلة. أنشأ بلانك عن عمد نظرية ذرية للجسم الأسود ولكنه أنشأ دون قصد نظرية ذرية للضوء وفيها لا ينتج الجسم الأسود أي كم من الضوء في أي تردد معطى بطاقة أقل من ناتج hf. ومع ذلك، عندما أدرك أنه كَمَّمَ الحقل المغناطيسي، استنكر أن الطبيعة الجسيمية للضوء تحد من افتراضه وأنها ليست خاصية للواقع.
تصنيف فاغنر

في الرياضيات والفيزياء النظرية، يعتبر تصنيف فاغنر تصنيفًا لغير السالب  ~(~E\geq 0~)~ غير القابل للاختزال من مجموعة بوانكاريه التي لها قيم ذاتية ومتجهات ذاتية (نظرًا لأن هذه المجموعة غير مضغوطة، فإن هذه التمثيلات الأحادية لا نهائية الأبعاد). تم تقديمه بواسطة يوجين فاغنر، لتصنيف الجسيمات والحقول في الفيزياء وخاصَّة فيزياء الجسيمات ونظرية التمثيل. وهي تعتمد على مجموعات التثبيت الفرعية لتلك المجموعة، والتي يطلق عليها اسم مجموعات فاغنر الصغيرة لحالات الكتلة المختلفة.
ثوابت كاسيمير لمجموعة بوانكاريه هي  ~C_{1}=P^{\mu }\,P_{\mu }~, ( ترميز أينشتاين ) حيث P هي عامل الزخم 4، و  ~C_{2}=W^{\alpha }\,W_{\alpha }~, أين W هو معامل بول لوبانسكي. تعمل القيم الذاتية لهؤلاء المشغلين على تسمية التمثيلات. الأول يرتبط بالكتلة التربيعية والثاني مع الحلزونية أو اللف المغزلي (الدوران).
وبالتالي يمكن تصنيف التمثيلات المادية ذات الصلة وفقًا للتالي:
~m>0~;
~m=0~ لكن  ~P_{0}>0~;\quad  أم ماذا
~m=0~ مع  ~P^{\mu }=0~,{\text{ for }}\mu =0,1,2,3~.
وجد فاغنر أن الجسيمات عديمة الكتلة تختلف اختلافًا جوهريًا عن الجسيمات الضخمة.
في تفسير الشعاع، يمكن للمرء أن ينتقل إلى سبين (3) بدلاً من ذلك. لذلك، يتم تصنيف الحالات الضخمة من خلال تمثيل أحادي غير قابل للاختزال يميز دورانها، والكتلة الموجبة، m.
~P=(k,0,0,-k)~.
هذا هو الغلاف المزدوج لتمثيل شعاع الوحدة. لدينا حالتان، واحدة حيث يتم وصف تمثيل غير قابل للاختزال بواسطة مضاعف متكامل لـ1/2 في حلزونية، والآخر يسمى اصطلاحًا «تدور المستمر».
الحالة الأخيرة تصف الفراغ. الحل الوحدوي ذو الأبعاد المحدودة الوحيد هو التمثيل التافه الذي يسمى الفراغ.
الحقول العددية الضخمة

كمثال، يُمكن نتخيل التمثيل الوحدوي غير القابل للاختزال باستخدام  ~m>0~, و ~s=0~. إنه يتوافق مع مساحة الحقول العددية الضخمة.
M هي الورقة الزائدة المحددة بواسطة:
يقيد مقياس متعدد شعب ريماني على M، مما يعطي M الهيكل المتري لمساحة زائدية، على وجه الخصوص هو نموذج للفضاء الزائدي، (مكان مينكوفسكي للإثبات). تعمل مجموعة بوانكاريه P على M لأن (سيان إجراء مجموعة الترجمة الفرعية ℝ4 مع إضافة داخل P تُحافظ على مكان مينكوفسكي ℝ4 الداخلي، ويعمل عنصر x من المجموعة الفرعية للترجمة ℝ4 من مجموعة بوانكاريه  ~L^{2}(M)~ عن طريق الضرب بمضاعفات المرحلة المناسبة  ~\exp \left(-i{\vec {p}}\cdot {\vec {x}}\right)~, أين  ~p\in M~. يمكن الجمع بين هذين الإجراءين بطريقة ذكية باستخدام التمثيلات المستحثة للحصول على إجراء P يعمل على  ~L^{2}(M)~, الذي يجمع بين حركات M وضرب الطور.
ينتج عن هذا إجراء لمجموعة بوانكاريه على مساحة الوظائف القابلة للتكامل المربعة المحددة على السطح الفائق M في مساحة مينكووسكي. يمكن اعتبار هذه المقاييس المحددة في مساحة مينكووسكي التي تتركز على المجموعة M المحددة بواسطة:
 E^{2}-P_{1}^{2}-P_{2}^{2}-P_{3}^{2}=m^{2}~,\quad   ~E~\equiv ~P_{0}>0~.
ينتج تحويل فورييه (في جميع المتغيرات الأربعة) لمثل هذه المقاييس طاقة موجبة،  حلول الطاقة المحدودة لمعادلة كلاين-جوردون المحددة في فضاء مينكووسكي، وهي:
 {\frac {\partial ^{2}}{\partial t^{2}}}\psi -\nabla ^{2}\psi +m^{2}\psi =0,
بدون وحدات مادية. بهذه الطريقة، فإن ملف  ~m>0,\quad s=0~ يتم تحقيق التمثيل غير القابل للاختزال لمجموعة بوانكاريه من خلال عملها على مساحة مناسبة من حلول معادلة الموجة الخطية.
نظرية التمثيلات الإسقاطية

جسديًا، يهتم المرء بالتمثيلات الأحادية <i id="mwfg">الإسقاطية</i> غير القابلة للاختزال لمجموعة بوانكاريه. بعد كل شيء، متجهان في فضاء هيلبرت الكمومي يختلفان بالضرب بواسطة ثابت يمثلان نفس الحالة الفيزيائية. وبالتالي، فإن عاملين وحدويين يختلفان في مضاعفات الهوية لهما نفس الإجراء على الحالات المادية. لذلك فإن العوامل الوحدوية التي تمثل تناظر بوانكاريه يتم تعريفها فقط على أساس ثابت - وبالتالي فإن قانون تكوين المجموعة يحتاج فقط إلى الثبات.
وفقًا لنظرية بارجمان، فإن كل تمثيل موحد إسقاطي لمجموعة بوانكاريه يأتي لتمثيل أحادي عادي لغلافها الشامل، وهو غطاء مزدوج. (تنطبق نظرية بارجمان لأن الغلاف المزدوج لمجموعة بوانكاريه لا يعترف بأي امتدادات مركزية غير تافهة أحادية البعد).
يعد التمرير إلى الغلاف المزدوج أمرًا مهمًا لأنه يسمح بحالات الدوران نصف الفردية والأرقام الصحيحة. في حالة الكتلة الموجبة، على سبيل المثال، تكون المجموعة الصغيرة هي SU (2) بدلاً من SO (3)، تتضمن تمثيلات SU (2) كلاً من حالات الدوران الأعداد الصحيحة ونصف العددية.
نظرًا لأن المعيار العام في نظرية بارجمان لم يكن معروفًا عندما قام فاغنر بتصنيفه، فقد احتاج أن يوضح يدويًا (§5 من الورقة) أنه يمكن اختيار المراحل في المشغلين لتعكس قانون التكوين في المجموعة، حتى علامة، والتي يتم احتسابها بعد ذلك عن طريق تمريرها إلى الغلاف المزدوج لمجموعة بوانكاريه.
التصنيف

تُستثنى من هذا التصنيف المحاليل التكيونية، والمحاليل التي لا تحتوي على كتلة ثابتة، والبنية التحتية التي لا تحتوي على كتلة ثابتة، وما إلى ذلك. مثل هذه الحلول لها أهمية مادية، عند النظر في الحالات الافتراضية. ومن الأمثلة الشهيرة حالة التشتت غير المرن العميق، حيث يتم تبادل فوتون افتراضي يشبه الفضاء بين اللبتون الوارد والهادرون الوارد. هذا يبرر إدخال الفوتونات المستقطبة بشكل عرضي وطولي، والمفهوم المرتبط بوظائف البنية المستعرضة والطولية، عند النظر إلى هذه الحالات الافتراضية على أنها مجسات فعالة للكوارك الداخلي ومحتويات الغلوون من الهادرونات. من وجهة نظر رياضية، يعتبر المرء مجموعة SO (2،1) بدلاً من مجموعة SO (3) المعتادة التي تمت مواجهتها في الحالة الضخمة المعتادة التي نوقشت أعلاه. هذا ما يفسر حدوث اثنين من نواقل الاستقطاب العرضي  ~\epsilon _{T}^{\lambda =1,2}~ و  ~\epsilon _{L}~ التي ترضي  ~\epsilon _{T}^{2}=-1~ و  ~\epsilon _{L}^{2}=+1~, ليتم مقارنتها بالحالة المعتادة لملف  ~Z_{0}~ البوزون الذي يحتوي على ثلاثة نواقل استقطاب  ~\epsilon _{T}^{\lambda }{\text{ for }}\lambda =1,2,3~; كل واحد منهم مرضي  ~\epsilon _{T}^{2}=-1~..
الأسرة المصرية الخامسة والعشرون

الأسرة الخامسة والعشرون لمصر، المعروفة أيضا باسم الأسرة النوبية أو الإمبراطورية الكوشية، كانت آخر أسرة حاكمة في الفترة المصرية الانتقالية الثالثة التي وقعت بعد الغزو النوبي.
نشأ ملوك الأسرة الخامسة والعشرون في مملكة كوش، التي تقع حاليًا في شمال السودان وأقصى جنوب مصر. اعتبر معظم ملوك هذه الأسرة نبتة موطنهم الروحي. حكم ملوك الأسرة مصر جزئياً في أحيان وكلياً في أحيان أخرى بين عامي 744-665 قبل الميلاد. بدأ عهد الأسرة مع غزو كاشتا لمصر العليا، وتبع ذلك سنوات من الحروب الناجحة أحيانا وغير الناجحة أحيانا مع الإمبراطورية الآشورية الحديثة. خلقت إعادة توحيد الأسرة الخامسة والعشرين لمصر السفلى ومصر العليا وكوش أكبر إمبراطورية مصرية منذ عهد المملكة المصرية الحديثة. وقد اندمجوا في المجتمع من خلال إعادة تأكيد التقاليد الدينية المصرية القديمة والمعابد وأشكالها الفنية، مع تقديم بعض الجوانب الخاصة بالثقافة الكوشية. خلال عهد الأسرة الخامسة والعشرين، شهد وادي النيل إحياء لبناء الأهرامات (العديد منها في ما هو الآن السودان).
بعد أن أبطل الإمبراطوران سرجون الثاني وسنحاريب محاولات الملوك النوبيين للحصول على موطئ قدم في الشرق الأدنى، غزا خلفاؤهم -آسرحدون وآشوربانيبال- النوبيين وطردوهم من مصر. أدت الحرب مع الإمبراطورية الآشورية إلى نهاية السلطة الكوشية في شمال مصر (وجنوبها لاحقا) وغزو مصر من قبل الإمبراطورية الآشورية الجديدة. وقد خلفتهم الأسرة السادسة والعشرون، والتي كانت في البداية تابعة للآشوريين إلا أنها استقلت عنهم بعد بضع سنوات، وأصبحت آخر أسرة محلية تحكم مصر قبل الغزو الأخميني. يمثل سقوط الأسرة الخامسة والعشرين بداية العصر المتأخر لمصر القديمة.
التاريخ > الأصول

من المسجل تاريخيا قيام منتوحتب الثاني، مؤسس المملكة المصرية الوسطى في القرن الحادي والعشرين قبل الميلاد، بحملات ضد كوش في العامين التاسع والعشرين والحادي والثلاثين من حكمه. هذه أقدم إشارة مصرية إلى كوش. وقد كانت المنطقة النوبية تسمي بأسماء أخرى في عصر المملكة القديمة. تحت حكم تحتمس الأول، قامت مصر بعدة حملات جنوبًا. وأدى ذلك في النهاية إلى ضمه للنوبة ق. 1504 ق.م . بعد الفتح، تم تمصير حضارة كرمة بشكل متزايد، لكن استمرت بعض التمردات لمدة 220 عامًا حتى ق. 1300 ق.م . ومع ذلك، أصبحت النوبة مقاطعة مهمة في المملكة الحديثة، اقتصاديًا وسياسيًا وروحيًا، وأقيمت بعض الاحتفالات الفرعونية الكبرى في جبل البركل بالقرب من نبتة. كمستعمرة مصرية من القرن السادس عشر قبل الميلاد، كان يحكم النوبة («كوش») نائب الملك المصري في كوش. مع تفكك المملكة الحديثة حوالي عام 1070 قبل الميلاد، أصبحت كوش مملكة مستقلة تتمركز في نبتة في شمال السودان الحديث.
كانت مملكة كوش متأثرة بالحضارة المصرية بدرجة كبيرة، فكان آمون إلهها الرئيسي، واستخدمت أساليب الفن والكتابة المصرية. وقد كان التمصير الثقافي في أعلى مستوياته في عهد كل من كاشتا وبعنخي. في عصر السيطرة المصرية، كان أبناء العائلات النوبية المهمة يتم إرسالهم للتعليم في مصر ثم يعودون إلى كوش لتعيينهم في مناصب بيروقراطية لضمان ولائهم. تبنت هذه النخبة النوبية الكثير من العادات المصرية ومنحوا أبناءهم أسماء مصرية، وعلى الرغم من استمرار بعض العادات والمعتقدات النوبية إلا أن التمصير كان هو الغالب في الأفكار والممارسات والتصويرات الفنية. على الرغم من ذلك، لم تكن ثقافة كوش مجرد حضارة مصرية في بيئة نوبية. طور الكوشيون لغتهم الخاصة، التي تم التعبير عنها أولاً عن طريق الهيروغليفية المصرية، ثم من خلال أخرى خاصة بهم، وأخيرًا بخط نصي متصل. وقد عبدوا الآلهة المصرية لكنهم لم يتخلوا عن آلهتهم. ودفنوا ملوكهم في أهرامات ولكن ليس بالطريقة المصرية.
تراجعت مكانة مصر الدولية إلى حد كبير قرب نهاية الفترة الانتقالية الثالثة. سقط حلفاؤها التاريخيون، الكنعانيون أمام الإمبراطورية الآشورية الوسطى (1365-1020 قبل الميلاد)، ثم الإمبراطورية الآشورية الحديثة الصاعدة (935-605 قبل الميلاد). توسع الآشوريون، من القرن العاشر قبل الميلاد فصاعدًا، مرة أخرى من شمال بلاد ما بين النهرين، وكونوا إمبراطورية شاسعة، شملت الشرق الأدنى بأكمله، ومعظم الأناضول وشرق البحر الأبيض المتوسط والقوقاز وبلاد فارس.
في عام 945 قبل الميلاد، سيطر أمراء الليبو ومنهم شوشينق الأول على دلتا النيل وأسسوا الأسرة الثانية والعشرين في مصر، والتي حكمت نحو قرنين. كما سيطر شوشينق على جنوب مصر من خلال وضع أفراد عائلته في مناصب دينية مهمة. تم نقل العاصمة الشمالية إلى منف. ومع ذلك، بدأت السيطرة الليبية في التآكل مع ظهور سلالة منافسة في الدلتا في ليونتوبوليس والتهديد الكوشي من الجنوب.
من غير المعلوم أصول ملوك كوش. ويعتقد أن ملوك كوش ينحدرون من عائلات من النخبة النوبية المتمصرة، ولكن من المحتمل أنهم ينحدرون من مستعمرين مصريين في كوش.
الحُكام

تلك الأسرة غالباً ما تعتبر جزءاً من الفترة الانتقالية الثالثة.
| الاسم | تواريخ |
| --- | --- |
الارا النوبي: 680 ق م – 685 ق.م.
كاشتا: 680 ق م – 707 ق.م.
بعنخي: ح. 752 ق م – 721 ق.م.
شباكا: 721 ق م – 707 ق.م.
شبتكو: عقد 700 ق م – 690 ق.م.
طهارقة: 690 – 664 ق.م.
تنوت أماني: 664 – 656 ق.م. (توفي 653 ق.م.)
معرض صور

معبد آمون بجبل البركل، الذي تم بناؤه في الأصل خلال عصر المملكة المصرية الحديثة ولكن تم تطويره من قبل بعنخي.
رسوم في معبد آمون في جبل البركل، تظهر معركة بين الكوشيين والآشوريين
أهرامات نوري، بنيت بين عهدي طهارقة ونستاسن
تماثيل لحكام الأسرة الخامسة والعشرين - الفترة النبتية المبكرة، في متحف كرمة.
فيزياء الفضاء

فيزياء الفضاء هو دراسة البلازما في شكلها الطبيعي الذي يحدث في المجال الجوي العلوي للأرض (دراسة الفلكيات الجوية) وفي داخل النظام الشمسي. على هذا الاساس، تندرج تحته دراسة ظواهر عدّة  في مجال الفيزياء الشمسية والتي تشمل: الرياح الشمسية, الغلاف المغنطيسي والغلاف الأيوني للكواكب، الشفق القطبي، الأشعة الكونية والإشعاع السنكروتروني. إن دراسة هذه الظواهر امر اساسي لدراسة الطقس الفضائي. بالإضافة إلى ذلك فإن لفيزياء الفضاء أهمية تطبيقيّة في حياتنا اليومية فضلا عن أهميّته المعرفيّة، وتحديدا في مجال سلامة الأقمار الصناعيّة، الاتصالات وأقمار الطقس الصناعية.
يختلف علم الفيزياء الفضاء عن فيزياء البلازما الفلكية  وعن مجال الفيزياء الفلكية بشكل عام,  والتي هي دراسات مماثلة لظواهر البلازما ولكن على مقياس أكبر من نظامنا الشمسي. تستخدم فيزياء الفضاء قياسات تؤخذ في الموقع من علو مرتفع عبر الصواريخ والمركبات الفضائية، وهي على نقيض فيزياء البلازمة الفلكية التي تعتمد على النظريات ومشاهدات الأرصاد الفلكية.
المراجع والمصادر

↑  "Space Physics Textbook". 26 نوفمبر 2006. مؤرشف من الأصل في 2008-12-18. اطلع عليه بتاريخ 2008-12-31.
كالينرود (Kallenrode)، ماي بيريت (May-Britt) (2004). Space Physics: An Introduction to Plasmas and Particles in the Heliosphere and Magnetospheres (فيزياء الفضاء: مقدمة حول البلازما والجيزيئات في النظام الشمسي والمغناطيسي). سبرنغر. ISBN:3-540-20617-5.
Gombosi، Tamas (1998). فيزياء البيئة الفضائية (Physics of the Space Environment). دار نشر كامبردج (Cambridge University Press). ISBN:0-521-59264-X.
في كومنز مواد ذات صلة بـ فيزياء الفضاء.
| ع ن فروع الفيزياء | ع ن فروع الفيزياء |
| --- | --- |
أقسام:  فيزياء نظرية فيزياء محوسبة  فيزياء تجريبية  فيزياء تطبيقية 
الفيزياء التقليدية:  الميكانيكا التقليدية نيوتنية  تحليلية  المتصل الموائع  السماوية  الديناميكا الحرارية الميكانيكا الإحصائية  ترموديناميك اللاتوازن  الكهرومغناطيسية التقليدية  البصريات الأشعة  الموجات  علم الصوت 
الفيزياء الحديثة:   ميكانيكا الكم  الميكانيكا النسبية الخاصة   العامة  فيزياء الجسيمات  الفيزياء النووية  نظرية الحقل الكمومي  فيزياء ذرية وجزيئية وبصرية الفيزياء الذرية  الفيزياء الجزيئية  البصريات الحديثة  فيزياء المواد المكثفة فيزياء الحالة الصلبة  علم البلورات 
الفيزياء معالعلوم الأخرى:  الفيزياء الفلكية  علم الكون الفيزيائي  فيزياء الغلاف الجوي  الفيزياء الحيوية  الفيزياء الكيميائية  الفيزياء الهندسية  فيزياء الأرض  علم المواد  الفيزياء الرياضية  الفيزياء الطبية  علم المحيطات الفيزيائي  علم المعلومات الكمية 
انظر أيضا:  تاريخ الفيزياء  جائزة نوبل في الفيزياء  قائمة الفائزين  الجدول الزمني لاكتشافات الفيزياء الأساسية  تعليم الفيزياء بحث  الاتحاد الدولي للفيزياء البحتة والتطبيقية  فلسفة الفيزياء 
 بوابة الفيزياء:  بوابة الفيزياء
بوابة علم طبقات الأرض
بوابة الفيزياء
بذلة

بدلة
| 0 | 1 |
| --- | --- |
النوع:  لباس
تعديل - تعديل مصدري - تعديل ويكي بيانات
البِذْلَة (بالعامية: بدلة) أو الحلة هي بالمعنى العصري، ثوب يتكون من أكثر من قطعة مصنوعة في الغالب من نفس نوع القماش، مثل معطف وبنطال وقد تزيد عليها قطع أخرى مثل ربطة العنق والقبعة ومعطف الوسط (أو ما يعرف بالصدرة)، وتعتبر البذلة زي رسمي يصلح في المناسبات الرسمية. ويرجع تاريخه إلى سنة 1855 في بريطانيا عهد الملك إدوارد السابع ملك المملكة المتحدة الذي يعتبر أول من ارتدى هذا الزي المناسب.
سيمون سوندرز

| سيمون سوندرز | سيمون سوندرز |
| --- | --- |
 :  
 معلومات شخصية :  معلومات شخصية 
الميلاد: 30 أغسطس 1954   (70 سنة)   لندن  
مواطنة:  الولايات المتحدة  
 الحياة العملية  :  الحياة العملية  
المدرسة الأم: جامعة كامبريدج كلية نيو كوليج كلية الملك بلندن (الشهادة:دكتوراه الفلسفة) (–1988) كلية المسيح في جامعة كامبريدج  ‏  
المهنة: فيزيائي، وباحث  
موظف في: جامعة أكسفورد، وكلية ميرتون  
تعديل مصدري - تعديل  : تعديل مصدري - تعديل  
سيمون سوندرز (بالإنجليزية: Simon Saunders)‏ هو فيزيائي أمريكي، ولد في 30 أغسطس 1954 في لندن في المملكة المتحدة.
مراجع

↑   https://librarysearch.kcl.ac.uk/permalink/44KCL_INST/14g2lq5/alma99617602464006881. {{استشهاد ويب}}: |url= بحاجة لعنوان (مساعدة) والوسيط |title= غير موجود أو فارغ (من ويكي بيانات) (مساعدة)
↑  ORCID Public Data File 2020 (بالإنجليزية), 13 Oct 2020, DOI:10.23640/07243.13066970.V1, QID:Q104707600
↑  Ladyman, James (22 مايو 2009). "Structural Realism". موسوعة ستانفورد للفلسفة. Center for the Study of Language and Information. {{استشهاد ويب}}: الوسيط |تاريخ الوصول بحاجة لـ |مسار= (مساعدة) والوسيط |مسار= غير موجود أو فارع (مساعدة)
↑  "Archived copy" (PDF). مؤرشف من الأصل (PDF) في 2016-08-07. اطلع عليه بتاريخ 2013-09-14.{{استشهاد ويب}}:  صيانة الاستشهاد: الأرشيف كعنوان (link)
↑  ‘To What Physics Corresponds', in Correspondence, Invariance, and Heuristics; Essays in Honour of Heinz Post, S. French and H. Kaminga, (eds.), سبرنجر, p.295-326.
وصلات خارجية

| ضبط استنادي  | ضبط استنادي  |
| --- | --- |
دولية:  الاسم المعياري الدولي (ISNI)  ملف الضبط الاستنادي الافتراضي الدَّولي (VIAF)  مركز المكتبة الرقمية على الإنترنت (WC Entities) 
وطنية:  نظام الضبط الاستنادي النرويجي (BIBSYS)  المكتبة الوطنية الفرنسية (BnF)  الملف الاستنادي المتكامِل (GND)  المكتبة الوطنية الإيطالية (SBN)  المكتبة القومية الإسرائيلية (J9U)  المكتبة الملكية البلجيكية (KBR)  مكتبة الكونغرس (LCNAF)  قاعدة البيانات الوطنية التشيكية (NLCR AUT)  المَكنز الوطني للمؤلِّفين (NTA) 
بحثية:  قاعدة بيانات المراجعين الرياضيين (MR)  الباحثين المساهمين (ORCID) 
أخرى:  النظام الجامعي للتوثيق (IdRef) 
بوابة أعلام
بوابة الفيزياء
بوابة الولايات المتحدة
بوابة فلسفة
خورخي إسترادا

| خورخي إسترادا>  معلومات شخصية  | خورخي إسترادا>  معلومات شخصية  |
| --- | --- |
الميلاد: سنة 1976  (العمر 48–49 سنة)   ميامي  
مواطنة:  الولايات المتحدة  
 الحياة العملية  :  الحياة العملية  
المهنة: مصارع محترف  
الرياضة: المصارعة المحترفة  
تعديل مصدري - تعديل  : تعديل مصدري - تعديل  
خورخي إسترادا (بالإنجليزية: Jorge Estrada)‏ هو مصارع محترف أمريكي، ولد في 1976 في ميامي في الولايات المتحدة.
مراجع

↑  "WON/F4W - WWE news, Pro Wrestling News, WWE Results, UFC News, UFC results". www.f4wonline.com. مؤرشف من الأصل في 2019-02-07.
↑  "Jimmy Yang interview". gerweck.net. مؤرشف من الأصل في 2008-06-23.
↑  "Pro Wrestling Illustrated (PWI) 500 for 2003". Internet Wrestling Database. مؤرشف من الأصل في 2018-09-24. اطلع عليه بتاريخ 2017-06-08.
بوابة أعلام
بوابة المصارعة المحترفة
بوابة الولايات المتحدة
متوسط الوقت الحر

تتصادم الجزيئات في السائل باستمرار مع بعضها البعض. يعرف متوسط الوقت الحُرّ للجزيء في السائل بأنه متوسط الوقت بين هذه التصادمات، أي ان متوسط المسار الحر للجزيء هو نتاج ضرب متوسط السرعة ومتوسط الوقت الحُرّ. تُستخدم هذه المفاهيم في النظرية الحركية للغازات لحساب معاملات النقل مثل اللزوجة.
قد يكون متوسط المسار الحر في الغازات أكبر بكثير من متوسط المسافة بين الجزيئات في حين يكون هذان الطولان متشابهين جدًا في السوائل.
يُعد التشتت عملية عشوائية وغالبًا ما يتم نمذجتها على أنها عملية بواسون، حيث يكون احتمال حدوث تصادم في فترة زمنية صغيرة  dt مساوياً ل  dt/\tau . بالنسبة لعملية بواسون مثل هذه، فإن متوسط الوقت منذ التصادم الأخير، ومتوسط الوقت حتى التصادم التالي، ومتوسط الوقت بين التصادمات كلها مساوياً ل  \tau .
المصادر

1 2  "The Feynman Lectures on Physics Vol. I Ch. 43: Diffusion". www.feynmanlectures.caltech.edu. اطلع عليه بتاريخ 2021-02-14.
بوابة الفيزياء
لوري غراهام (روائية)

| لوري غراهام>  معلومات شخصية  | لوري غراهام>  معلومات شخصية  |
| --- | --- |
الميلاد: 25 نوفمبر 1947   (78 سنة)   ليستر  
مواطنة:  المملكة المتحدة  
 الحياة العملية  :  الحياة العملية  
المهنة: صحافية، وروائية، وكاتبة  
اللغات: الإنجليزية  
تعديل مصدري - تعديل  : تعديل مصدري - تعديل  
لوري غراهام (بالإنجليزية: Laurie Graham)‏ (25 نوفمبر 1947، ليستر في المملكة المتحدة)؛ صحفية، كاتِبة وروائية بريطانية.
المصادر

↑  "Biography - Laurie Graham, Author of At Sea". lauriegraham.com. مؤرشف من الأصل في 2018-11-11. اطلع عليه بتاريخ 2017-01-12.
↑  "Laurie Graham". HarperCollins. مؤرشف من الأصل في 2012-03-20. اطلع عليه بتاريخ 2010-12-12.
↑  "Laurie Graham - Quercus". quercusbooks.co.uk. مؤرشف من الأصل في 2017-08-16. اطلع عليه بتاريخ 2017-01-12.
بوابة أعلام
بوابة المرأة
بوابة أدب
بوابة المملكة المتحدة
| ضبط استنادي  | ضبط استنادي  |
| --- | --- |
دولية:  الاسم المعياري الدولي (ISNI)  ملف الضبط الاستنادي الافتراضي الدَّولي (VIAF)  مركز المكتبة الرقمية على الإنترنت (WC Entities) 
وطنية:  الملف الاستنادي المتكامِل (GND)  المكتبة القومية الإسرائيلية (J9U)  مكتبة الكونغرس (LCNAF)  قاعدة البيانات الوطنية التشيكية (NLCR AUT)  المَكنز الوطني للمؤلِّفين (NTA) 
أخرى:  النظام الجامعي للتوثيق (IdRef)
كونتات ودوقات خيلدرز

شعار كونتية ودوقية خيلدرز الأصلي
الشعار بعد 1379
هذه قائمة بدوقات وكونتات المقاطعة التاريخية خيلدرز بهولندا.
عائلة بورغندي

1473–1477 : شارل الجريء
1477–1482 : ماري دوقة بورغونيا، ابنة شارل الأول، زوجة ماكسيمليان الأول (إمبراطور روماني مقدس)
عائلة هابسبورج

1477–1482 : ماكسيمليان الأول، حاكم jure uxoris
1482–1492 : فيليب الأول ملك قشتالة، ان ماري وماكسميليان الأول
1543–1555 : كارلوس الخامس، ابن فيليب الأول
1555–1598 : فيليب الثاني ملك إسبانيا، ابن شارل الخامس
انظر أيضاً

خيلدرز
مصادر خارجية

Marek، Miroslav. "Geldern-Heinsberg". Genealogy EU. مؤرشف من الأصل في 2017-10-19.
Marek، Miroslav. "House of Egmont". Genealogy EU. مؤرشف من الأصل في 2017-10-19.
Map of Upper Guelders in 1789 – Northern Part
Map of Upper Guelders in 1789 – Southern Part
بوابة أعلام
بوابة الإمبراطورية الرومانية المقدسة
بوابة بلجيكا
بوابة هولندا
صاروخ الانشطار النووي

مفهوم صاروخ الانشطار النووي
مفاعل بلازما الانشطار النووي
صاروخ الانشطار النووي هو تصميم محرك صاروخي من منتجات الانشطار النووي الساخن من أجل الدفع، بدلاً من استخدام سائل منفصل ككتلة عاملة. يمكن للتصميم، من الناحية النظرية، إنتاج دفعة محددة عالية مع استمرار كونه ضمن قدرات التقنيات الحالية.
متطلبات التصميم

في الصواريخ التقليدية النووية والتصميمات ذات الصلة، يتم توليد الطاقة النووية في شكل من أشكال المفاعل وتستخدم لتسخين السوائل العاملة لتوليد قوة الدفع. هذا يحصر التصميمات على درجات الحرارة التي تسمح للمفاعل بالبقاء كاملاً، على الرغم من أن التصميم الذكي يمكن أن يزيد درجة الحرارة الحرجة هذه إلى عشرات الآلاف من الدرجات.
درجة حرارة تصميم المفاعل التقليدي هي متوسط درجة حرارة الوقود، والغالبية العظمى منها لا تتفاعل في أي لحظة. تصل درجة حرارة الذرات التي تتعرض للانشطار إلى ملايين الدرجات، والتي تنتشر بعد ذلك في الوقود المحيط، مما يؤدي إلى درجة حرارة إجمالية تبلغ بضعة آلاف.
من خلال ترتيب الوقود فعليًا في طبقات أو جزيئات رقيقة جدًا، يمكن لشظايا التفاعل النووي أن تغلي عن السطح. نظرًا لأنه سيتم تأينها بسبب درجات الحرارة العالية للتفاعل، يمكن عندئذٍ معالجتها مغناطيسيًا وتوجيهها لإنتاج قوة دفع.