stanford-oval/wikipedia huggingface dataset:
ميخائيل ويمر

| ميخائيل ويمر> (بالألمانية: Michael Wimmer)‏    | ميخائيل ويمر> (بالألمانية: Michael Wimmer)‏    | ميخائيل ويمر> (بالألمانية: Michael Wimmer)‏    | ميخائيل ويمر> (بالألمانية: Michael Wimmer)‏    | ميخائيل ويمر> (بالألمانية: Michael Wimmer)‏    |  |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- |
|   |   |   |   |   |  |
|  معلومات شخصية   |  معلومات شخصية   |  معلومات شخصية   |  معلومات شخصية   |  معلومات شخصية   |  |
الميلاد: 18 يونيو 1980   (44 سنة)   دينغولفينغ  
الطول: 184 سنتيمتر  
مركز اللعب: وسط
الجنسية:  ألمانيا  
|   معلومات النادي   |   معلومات النادي   |   معلومات النادي   |   معلومات النادي   |   معلومات النادي   |  |
النادي الحالي: شتوتغارت (interim head coach)
|  مسيرة الشباب   |  مسيرة الشباب   |  مسيرة الشباب   |  مسيرة الشباب   |  مسيرة الشباب   |  |
| سنوات | فريق |  |  |  |  |
: FC Dingolfing
: SpVgg Landshut ‏
–1999: ميونخ 1860
| المسيرة الاحترافية1  | المسيرة الاحترافية1  | المسيرة الاحترافية1  | المسيرة الاحترافية1  | المسيرة الاحترافية1  |  |
| سنوات | فريق | م. | (هـ.) |  |  |
| 1999–2000 | SV Lohhof ‏  | 30 | (1) |  |  |
| 2000–2002 | SpVgg Greuther Fürth II ‏ |  |  |  |  |
| 2002–2005 | FC Dingolfing |  |  |  |  |
| 2006 | FC Ismaning ‏ | 9 | (0) |  |  |
| 2006–2010 | FC Dingolfing |  |  |  |  |
| الفرق التي دربها   | الفرق التي دربها   | الفرق التي دربها   | الفرق التي دربها   | الفرق التي دربها   |  |
2022– : شتوتغارت (مؤقت)
| 1 عدد مرات الظهور مع الأندية وعدد الأهداف تحسب للدوري المحلي فقط | 1 عدد مرات الظهور مع الأندية وعدد الأهداف تحسب للدوري المحلي فقط | 1 عدد مرات الظهور مع الأندية وعدد الأهداف تحسب للدوري المحلي فقط | 1 عدد مرات الظهور مع الأندية وعدد الأهداف تحسب للدوري المحلي فقط | 1 عدد مرات الظهور مع الأندية وعدد الأهداف تحسب للدوري المحلي فقط |  |
ميخائيل ويمر (بالألمانية: Michael Wimmer)‏ هو مدرب كرة قدم ولاعب كرة قدم ألماني في مركز الوسط، ولد في 18 يونيو 1980 في دينغولفينغ في ألمانيا.
مراجع

↑  "Tim Walter setzt auf Michael Wimmer". stuttgarter-nachrichten.de (بالألمانية). Stuttgarter Nachrichten. 23 May 2019. Archived from the original on 2022-10-23. Retrieved 2022-10-22.
↑  "Start of training". vfb.de. نادي شتوتغارت. 11 أكتوبر 2022. مؤرشف من الأصل في 2022-10-23. اطلع عليه بتاريخ 2022-10-22.
وصلات خارجية

ميخائيل ويمر على موقع قاعدة بيانات كرة القدم.إي يو (الإنجليزية)
ميخائيل ويمر على موقع عالم كرة القدم.نت (الإنجليزية)
في كومنز مواد ذات صلة بـ ميخائيل ويمر.
بوابة أعلام
بوابة ألمانيا
بوابة كرة القدم
قوة لورنتس

قانون القوى الكهرومغناطيسية(بالإنجليزية: Lorentz force)‏ هي القوة المؤثرة على شحنة كهربائية تتحرك في مجال كهربائي أو مجال مغناطيسي. وهي تسمى باسم العالم الهولندي هندريك لورنتس الذي اكتشفها. في المجال المغناطيسي تكون قوة لورنتس أكبر ما يمكن عندما تكون اتجاه حركة الشحنة عمودياً على خطوط المجال المغناطيسي. وإذا تحركت الشحنة في اتجاه موازي لاتجاه خطوط المجال المغناطيسي فلا تنشأ قوة لورنتس. وتعمل قوة لورنتس دائما عمودياً على اتجاه حركة الشحنة وعلى خطوط المجالات المغناطيسية.
في الفيزياء: القوة الكهرومغناطيسية هي القوة التي يفرزها الحقل الكهرومغناطيسي على الجسيمات المشحونة كهربائيا. القوة الكهرومغناطيسية هي المسؤوولة عن انجذاب الإلكترونات والبروتونات في الذرة.
للكشف أو تحقيق القوة الكهرومغناطيسية ندخل قضيب نحاسي داخل دائرة كهربائية وقضيب مغناطيسي في مدرجين عند وضع القضيب النحاسي في الحقل المغناطيسي وغلق الدائرة نلاحظ تدحرج القضيب
نستنتج ان القضيب تأثر بالقوة كهرومغناطيسية.
الكتب الحديثة تعتبر قوة لورنتس هي القوة التي يؤثرها مجال كهرومغناطيسي على شحنة نقطية بصفة عامة. فإذا تحرك جسيم مشحون بالشحنة q بسرعة v في وجود مجال كهربائي E ومجال مغناطيسي B, فإنه يتأثر بقوة قدرها:
تلك هي المعادلة الأساسية لقوة لورنتس وهي تجمع بين شقين: قوة لورنتس وهي تأثير مجال مغناطيسي على شحنة تتحرك، وشق كهربائي ناشئ عن تأثير مجال كهربائي على شحنة، وتسمى القوة الكهربائية قوة كولوم.
تعني في المعادلة:
القوة الكهربائية الناشئة من مجال كهربائي تكون في اتجاه حركة الجسيم وتزيد من سرعته، والقوة الناشئة من المجال المغناطيسي لا تزيد من سرعة الجسيم ولكنها - طبقا لإشارة الضرب - تكون عمودية على خطوط المجال المغناطيسي وعمودية في نفس الوقت مع اتجاه حركة الجسيم.
قاعدة اليد اليمنى في الجداء الاتجهاهي.
يسمى الضرب
 \mathbf {v} \times \mathbf {B} \ 
جداء اتجاهي. مع ملاحظة أن الحروف المكتوبة غليظا هي كميات متجهة. فمثلا الشحنة q ليست كمية متجهة أما الباقي فكلها كميات متجهة: القوة، وسرعة الجسيم، والمجال الكهربائي، والمجال المغناطيسي.
اتجاه قوة لورنتس المغناطيسية تتبع قاعدة الثلاثة أصابع. ونستخدم أصابع اليد اليسري للشحنات السالبة، ونستخدم اليد اليمنى للشحنات الموجبة، لتتعيين اتجاه القوة.
القوة المؤثرة على شحنة تتحرك في مجال كهرومغناطيسي واسعة التطبيقات. فهي المسؤولة عن إنتاج الطاقة الكهربائية من طاقة الحركة كما في محطات القوى والمولد الكهربائي، وعن إنتاج الحركة من التيار الكهربائي مثلما في محرك كهربائي والمترو وماكينة الحلاقة الكهربائية، وغيرها.
صياغة قوة لورنتز في نظام وحدات سنتيمتر غرام ثانية

المعادلة السابقة تعطي قوة لورنتز  {\vec {F_{L}}} المعتادة الاستخدام في التقنية الكهربائية وفي الفيزياء التطبيقية، وهي طبقا لـ النظام الدولي للوحدات SI. بعض الكتب وبعض النشرات العلمية النظرية الإنجليزية والأمريكية تكتب المعادلة بالوحدات المكافئة في نظام وحدات سنتيمتر غرام ثانية cgs:
حيث:  q_{cgs}~ و  {\vec {B}}_{cgs} مماثلة لنظيرتها في النظام الدولي للوحدات، ويمكن كتابتهم على الصورة المبسطة  q~ و  {\vec {B}} .
وتعرّف المقادير بالضبط كالآتي:
حيث يدخل فيها سماحية الفراغ  \varepsilon _{0}~ وهي قيمة لها وحدات (لتحويل الحسابات من النظام الدولي للوحدات إلى نظام سنتيمتر غرام ثانية تفضل بالرجوع إلى مقال معادلات ماكسويل).
تأثير قوة لورينتز على جسيمات مشحونة متحركة

الجسيمات المشحونة المستخدمة في الفيزياء هي إلكترونات أو بروتونات أو جسيمات أولية أخرى مشحونة، مثل جسيمات ألفا تتحرك في الفراغ أو أيضا أيونات في محلول.
نظرا لأن اتجاه قوة لورنتز تعتمد على إشارة الشحنة فهي تكون متعاكسة بحسب نوع الشحنة، باعتبار أن اتجاه الشحنات الأولي واحد. ويمكن ان يحدث ذلك لأيونات موجبة في سائل معرضة لمجال مغناطيسي خارجي (أنظر الصورة، المجال المغناطيسي خارجا من الصفحة ومجال كهربائي بين جدار الوعاء والمركز).
وتبلغ قوة لورنتز (الشق المغناطيسي):
أو:
حيث  \alpha  هي الزاوية بين اتجاه حركة q واتجاه المجال المغناطيسي، أو كثافة التدفق المعناطيسي  {\vec {B}}.
وإذا كانت حركة الجسيمات المشحونة عمودية على خطوط المجال المغناطيسي، فيكون جيب الزاوي
 \sin \alpha =1 ، وتصبح المعادلة في صورتها المبسطة:
توضيح

بعض الكتب القديمة تفرق بين «قوة لورنتز»
 F_{L} وقوة كولوم  F_{C} فالأولى هي قوة تأثير «مجال مغناطيسي» على جسيمات مشحونة متحركة، وقوة كولوم فهي تأثير «مجال كهربائي» على جسيمات مشحونة متحركة. أما الكتب الحديثة فهي تميل إلى وصف القوة بمركبتين: «مركبة مغناطيسية»  F_{B} و «مركبة كهربائية»  F_{E} لقوة لورنتز، أي ترى قوة لورنتز على أنها محصلة
 F_{B}+F_{E}.
تعريف عام

إذا تحركت شحنة كهربائية
 q~ بسرعة  {\vec {v}} في مجال كهرومغناطيسي تحتسب القوة الكلية (قوة لورنتز) المؤثرة على الشحنة كمحصلة مركبنين كالآتي:
حيث:
في حالة عدم وجود مجال كهربائي ( E=0) نعتبر الحالتين الآتيتين:
حيث أن القوة  {\vec {F}} تكون عمودية على كلا من  {\vec {v}} و  {\vec {B}} وحاصل ضرب الجداء الثلاثي  {\vec {v}}\cdot {\vec {v}}\times {\vec {B}} يكون مساويا للصفر - بحسب التعريف - ويصبح الانحراف الجسيم  q\, الناشيء عن المجال المغناطيسي:
وبعكس انحراف الجسيم عندما يكون تحت تأثير مجال كهربائي فلا ينتج شغل، بمعنى أن طاقة الحركة لجسيم مشحون يتحرك في مجال مغناطيسي «ثابت» لا تتغير، وبالتالي فإن سرعة الجسيم في مسارها الذي أصبح منحنيا لا تتغير.
(ملحوظة هذا غير التسريع الذي يتعرض له الإلكترون في البيتاترون حيث يكون المجال المغناطيسي فيه متغير).
إذا كانت حركة الجسيم المشحون في اتجاه خطوط المجال المغناطيسي (المتجهين  {\vec {v}} و  {\vec {B}} متوازيان أو متضادان), تصبح  {\vec {F}} مساوية 0 . أي أنه إذا كانت حركة الجسيم ذو الشحنة  q\, موازية للمجال المغناطيسي أو في عكس اتجاهه فإن الجسيم لا ينحرف عن مسارة المستقيم.
تعطي قوة لورنتز  الناتجة عن المركبة المغناطيسية بالمعادلة:
وبالتالي تكون قوة كولوم الناتجة من مجال كهربائي يؤثر على جسيم مشحون متحرك:
تأثير قوة لورنتز على سلك كهربائي

قوة لورنتز هي السبب الأساسي في تحويل الطاقة الكهربائية إلى طاقة حركة وبالعكس: إذا مر تيار في سلك عموديا على خطوط مجال مغناطيسي حوله فتؤدي ذلك إلى حركة ميكانيكية للسلك. وبالعكس: إذا تحرك سلك عموديا على خطوط مجال مغناطيسي حوله ينشأ عليه جهد كهربائي، أي يمر فيه فيه تيار كهربائي بالحث.
في تلك العمليات تتحرك إلكترونات التوصيل في السلك المعدني الموصل ونتنتج حولها مجالا معناطيسيا دائريا، فإذا تفاعلت خطوط مجاله مع مجال مغناطيسي آخر خارجي، فإن الشحنات تنزاح جانبيا.
وقد يحدث ذلك أيضا في محلول يحمل أيونات وإلكترونات كما يحدث في سلك موصل. كما تؤثر تلك القوة على شحنات تتحرك في الفراغ أو الهواء. فكلها تنزاح جانبا عموديا على حطوط المجال المغناطيسي الخارج وعلى اتجاه حركتها.
في محرك كهربائي وفي مولد كهربائي يكون المجال المغناطيسي فيه مجرد وسيط - حيث لا يحدث معه تبادل للطاقة. فما يستهلكة المحرك من تيار يمر فيه يتحول إلى طاقة حركة (انزياح السلك جانبا) بسبب قوة لورنتز. وبالعكس: في حالة المولد الكهربائي ما نمد به السلك من حركة فتتحول الطاقة الحركية عن طريق قوة لورنتز إلى طاقة كهربائية.
في محطة قوى مائية يحرك الماء توربينا ومولدا كهربائي وتنتج طاقة كهربائية. ويمكن تحويل تلك الطاقة الكهربائية في المصانع والمنازل إلى طاقة حرارية.
كذلك في محطة قوى تعمل بالفحم، تولد الحرارة الناتجة من احتراق الفحم طاقة حرارية وهي تنتج بخار ماء ذو ضغط عالي، ويوجه بخار الماء بضغطه العالي إلى توربين بخاري ويديره، ويدير التوربين البخاري مولدا كهربائي منتجا كهرباء.
تأثير قوة لورنتز على سلك كهربائي > تحويل الطاقة الكهربائية إلى طاقة حركة

من أجل وصف تلك الخاصيات بمعادلات رياضية بطريقة بسيطة نأخذ قطعة سلك مستقيمة في الاعتبار طولها
 {\vec {\ell }}
ونفترض انه يقطع عرضيا خطوط مجال مغناطيسي منتظم له كثافة تدفق مغناطيسي.
 B\,
نمرر الآن تيارا تيارا كهربائيا  I\, من الخارج حيث تتحرك في السلك إلكترونات التوصيل بسرعة منتظمة قدرها
 {\vec {v}} .فإذا مر تيار  I\, خلال فترة زمنية  t\,
تكون كمية شحنة التي تكون قد مررناها خلال هذا الزمن في السلك قدرها:
بالسرعة:
من أحد أطراف السلك إلى الطرف الآخر (تعادل تلك الحالة الحالة 1 أعلاه.)
ونظرا لأن الشحنة المارة  q\,{\vec {v}}=I\,{\vec {\ell }}
فيكون مجموع قوى لورنتز المؤثرة على جميع إلكترونات التوصيل في التيار، وبالتالي في قطعة السلك هي:
ويبلغ المقدار المطلق لهذه المعادلة:
حيث  \alpha  هي الزاوية بين طول السلك، أي اتجاه التيار I ، واتجاه خطوط المجال المغناطيسي - وبالتالي اتجاه كثافة التدفق المغناطيسي  {\vec {B}}.
فإذا كان السلك عموديا على خطوط المجال المغناطيسي فتختصر المعادلة حيث أن
 \sin \alpha =1 :
إذن تاثير قوة لورنتز على الإلكترونات المارة في السلك تجعل السلك يتحرك. وباختيار شكل أسطواني للنظام المغناطيسي واستبدال السلك المستقيم بملف متكون من عدد كبير من لفات السلك يصبح لدينا محرك كهربائي. يدور المحرك بامداده بتيار كهربائي وينتج حركة نستفيد منها ميكانيكيا.
وطبقا للمعادلة الآخيرة فإن قوة لورنتز الناشئة على السلك (أو الملف) تتناسب مع شدة التيار المسلط من الخارج وتتناسب كذلك تناسبا طرديا مع شدة المجال المغناطيسي ومع طول السلك.
تأثير قوة لورنتز على سلك كهربائي > تحويل طاقة الحركة إلى طاقة كهربائية

عندما يتحرك سلك طوله  l\, بسرعة ثابتة  {\vec {v}} عموديا على خطوط مجال مغناطيسي  B\, تنشأ قوتان: قوة لورنتز  {\vec {F_{L}}} تعمل على تسيير إلكترونات في السلك من طرف إلى آخر، والقوة الأخرى هي قوة كولوم  {\vec {F_{C}}} التي تؤثر على الإلكترونات بسبب الجهد الكهربائي الناشيء عن انفصال الإلكترونات في طرفي السلك:
هاتان القوتان تكونان متساويتين ومتضادتين.
وباختصار الشحنة الكلية  q\, في المعادلة والجداء الثلاثي لمتجه طول السلك  {\vec {\ell }} نحصل على جهد الحث  U_{\mathrm {ind} }\,:
فإذا كانت الثلاثة متجهات عمودية على بعضها البعض، يتبسط الجداء l·(v×B)=(l×v)·B ويصبح جهد الحث:
أي يتناسب جهد الحث تناسبا طرديا مع شدة المجال المغناطيسي ومع طول السلك ومع سرعة السلك في المجال المعناطيسي.
و تعني الإشارة السالبة في المعادلة أن جهد الحث  U_{\mathrm {ind} }\, يكون دائما في اتجاه مرور تيار الحث (قاعدة لورنتز). وعندما نوصل طرفي السلك بمقاومة R (وهي لا تتحرك في المجال المغناطيسي) تتكون دائرة كهربائية يتعادل فيها جهد الحث. في نفس الوقت يكون حاصل الضرب  I_{ind}\cdot R مساويا للصفر (طبقا القانون الثاني لكيرشوف)، فنحصل على:
أي أن تيار الحث  I_{\mathrm {ind} }
الناشيء يناسب طرديا مع شدة المجال المغناطيسي ومع طول السلك ومع سرعة مرور السلك في المجال المغناطيسي، ويتناسب عكسيا مع المقاومة الخارجية.
تعريف الأمبير

تستخدم قوة لورنتز منذ عام 1948 في تعريف الأمبير وهو التعريف الحالي، وينص على:
تطبيقات قوة لورنتز في التكنولوجيا

في المحركات الكهربائية، والمولدات الكهربائية، ودينامو الدراجة،
أنظمة توجيه وانحراف الإلكترونات في أنبوب الأشعة المهبطية وفي أجهزة التلفزيون ذات الصمام الإلكتروني الضخم (موديلات حتى عام 2003 قبل ظهور أجهزة التلفاز الرقيقة)، وفي معجلات السينكلوترون التي تسمح بمرور نوع معين من الأيونات .
في تطبيقات تأثير هول ومجسات هول.
محطات القوى المائية.
مطياف الكتلة.
في مكبرات الصوت وفي الميكروفونات.
في الحقن المغناطيسي للبلازما في مفاعل الإندماج النووي مثلما في توكاماك وستلاراتور.
في الطب، حقن مواد غير سائلة من دون إبرة .
قوة لورنتز في ظواهر طبيعية

يحدث انحراف ريح شمسية عن طريق المجال المغناطيسي في حزام فان آلن الإشعاعي بعيدا عن الأرض بواسطة قوة لورنتز . إذ تتكون الريح الشمسية من جسيمات مشحونة عالية السرعة (عالية الطاقة) وتبعدها عن الوصول إلى سطح الأرض فتضر بالأحياء عليها. جزء من تلك الجسيمات يتوجه أيضا عن طريق مغناطيسية الأرض ليهبط على الأرض من ناحية القطبين، وينشأ عنها ظاهرة الشفق القطبي.
اقراأيضا

تآثر كهرومغناطيسي
محرك أحادي القطب
حقل مغناطيسي
محاثة
حث كهرومغناطيسي
محاثة متبادلة
خوذة الإله
مغناطيسية حديدية
إثارة (مغناطيسية)
مراجع

↑  Erinnerung: Rotierender Elektrolyt; In: Vladimir Dyakonov: Einführung in die Physik II für Studierende der Naturwissenschaften und Zahnheilkunde, Sommersemester 2007 (VL #24 am 8. Juni 2007; PDF; 317 kB)  نسخة محفوظة 04 مارس 2016 على موقع واي باك مشين.
↑  Dieter Meschede (2006) (in German), Gerthsen Physik (23. ed.), Springer, Berlin, ISBN 978-3-540-25421-8
في كومنز مواد ذات صلة بـ قوة لورنتس.
| 0 | 1 |
| --- | --- |
ضبط استنادي: وطنية :  الملف الاستنادي المتكامِل (GND)  المكتبة القومية الإسرائيلية (J9U)  مكتبة الكونغرس (LCNAF) 
| ع ن كهرطيسية | ع ن كهرطيسية |
| --- | --- |
سكونيات كهربائية:  حقل كهربائي  شحنة كهربائية  قانون كولوم  كمون كهربائي  ضغط كهرسكوني  
سكونيات مغناطيسية:  حقل مغناطيسي  عزم مغناطيسي  مغنطة  قانون بيو وسافارت 
جريان الموائع المكهربة :  أمبير  حقل كهرطيسي  تيار كهربائي إزاحة  دوامي  معادلات جيفمنكو  معادلات ماكسويل  قوة محركة كهربائية  قوة لورنتس  تحريض كهرطيسي  قانون فاراداي  كمون لينارد وفيشيرت   موجة كهرطيسية 
مغناطيسية:  محث  دائرة مغناطيسية  نطاق مغناطيسي  انعكاس مغناطيسية الأرض  قانون كوري  قانون كوري - فايس  نفاذية  قابلية مغناطيسية  السلوكيات المغناطيسية تناوبية   معاكسة  فريتية  حديدية مضادة  مغناطيسية لولبية ‏  مسايرة فائقة 
 هندسة التحكم  كهرباء  كيمياء كهربائية  إلكترونيات  هندسة الكهرباء  روبوتية  معالجة الإشارة :  هندسة التحكم  كهرباء  كيمياء كهربائية  إلكترونيات  هندسة الكهرباء  روبوتية  معالجة الإشارة 
بوابة إلكترونيات
بوابة الفيزياء
بوابة علوم
إذا تحرك جسيم مشحون q عموديا على خطوط مجال مغناطيسي (في هذه الحالة خارجا من الصفحة) تنحرف الجسيمات السالبة الشحنة (q < 0)
 إلى أعلى ، وتنحرف الجسيمات الموجبة الشحنة(q > 0)  إلى أسفل . الجسيمات غير المشحونة لا تتأثر بقوة لورنتز.
حدوث دوران محلول موضوع في مجال مغناطيسي بسبب انحراف الأيونات الموجودة في المحلول .
قوة لورنتز على جسيمات سالبة الشحنة (يسار) وعلى جسيمات موجبة الشحنة (يمين) .(المجال المغناطيسي ممثل بأسهم من أعلى إلى أسفل ).
(1) حركة سلك يمر فيه تيار في مجال مغناطيسي بسبب قوة لورنتز المؤثرة على إلكترونات التوصيل في السلك .
(2) نشأة جهد كهربائي بالحث في سلك يتحرك في مجال مغناطيسي . بسبب قوة لورنتز FL1 المؤثرة على إلكترونات التوصيل فيه. ; (3) نشأة قوة لورنتز مضادة FL2 وحركة مضادة للسلك بسبب مرور تيار حث فيه .
منارة كابو راسو

| منارة كابو راسو | منارة كابو راسو |
| --- | --- |
الموقع: كاشكايش، البرتغال
إحداثيات: 38°42′34″N 9°29′09″W﻿ / ﻿38.70950556°N 9.48581667°W﻿ / 38.70950556; -9.48581667   
سنة التشييد: 1894
تشغيل آلي: 1984
الارتفاع: 13 متر (43 قدم)
ارتفاع بؤري: 23 متر  
العدسة الحالية: Fifth-order عدسة فرينل
نطاق المنارة: 20 nautical miles
صفات الضوء: ML300
رقم الأميرالية: D2110
رقم الوكالة الوطنية للاستخبارات الجيوفضائية: 113-3380
رقم جمعية هواة راديو المنارة: POR 011
ar: ar
تعديل مصدري - تعديل  : تعديل مصدري - تعديل  
منارة كابو راسو هي منارة برتغالية نشطة تقع في حصن ساو براس في سانكسيتي، بالقرب من كاشكايش في منطقة لشبونة.
نبذة

هو برج معدني أسطواني أحمر ارتفاعه 13 متر به فانوس وشرفة ومباني تابعه له.
مراجع

↑  "Admiralty Digital List of Lights". Taunton, Somerset, England: United Kingdom Hydrographic Office. 2017. مؤرشف من الأصل في 2021-04-16. اطلع عليه بتاريخ 2017-08-18.
↑  "ARLHS World List of Lights (WLOL)". Identification Codes. Merchantville, New Jersey: Amateur Radio Lighthouse Society/The Weidner Publishing Group. 2003. مؤرشف من الأصل في 2018-12-16. اطلع عليه بتاريخ 2017-08-18.
↑   "Farol do Cabo Raso". Cascais Municipality. Retrieved 21 August 2017.
↑   "Farol do Cabo Raso". Visitar Portugal. Retrieved 21 August 2017.
نظرية الدينامو

في علم فيزياء الأرض، تشير نظرية الدينامو إلى الآلية التي من خلالها يمكن لجرم سماوي مثل الأرض أو نجم توليد حقل مغناطيسي. وتصف هذه النظرية العملية التي من خلالها يمكن لأحد الموائع الدوارة والتي تنتقل الحرارة إليها وجيدة التوصيل للكهرباء البقاء في نطاق الحقل المغناطيسي على مدار فترات زمنية فلكية.
تاريخ النظرية

عندما نشر ويليام جيلبرت كتابه المُسمى دي ماجنتا (de Magnete) في عام 1600، توصل إلى أن الأرض مغناطيسية واقترح الفرضية الأولى من نوعها عن أصل هذه المغناطيسية: المغناطيسية الدائمة المماثلة لتلك الموجودة في حجر المغناطيس. وفي عام 1919، اقترح جوزيف لارمور فكرة أن الدينامو يمكنه توليد حقل مغناطيسي. ومع ذلك، حتى بعد أن طرح فرضيته، قام بعض العلماء البارزين بطرح تفسيرات بديلة. واعتقد آينشتاين إمكانية عدم تماثل الشحنات الموجودة بـ الإلكترون والبروتون؛ وبهذا تكون المغناطيسية الأرضية سببها الأرض برمتها. وفي إطار ذلك، أجرى العالم الحائز على جائزة نوبل باتريك بلاكت سلسلة من التجارب التي يبحث من خلالها عن إمكانية وجود علاقة بين الزخم الزاوي والعزم المغناطيسي، ولكن لم يتوصل إلى وجود علاقة بينهما.
واقترح العالم والتر موريس إلساسير، الذي يعتبر «والد» نظرية الدينامو المقبولة حاليًا كتفسير يوضح المغناطيسية الأرضية، أن هذا الحقل المغناطيسي يتولد نتيجة التيارات الكهربية الناتجة بفعل النواة الخارجية السائلية للأرض. ولقد كشف عن تاريخ المغناطيسية الأرضية من خلال قيادته لدراسة تتناول الاتجاه المغناطيسي للمعادن الموجودة بالصخور.
ولكي يتم الحفاظ على ثبات الحقل المغناطيس ضد الاضمحلال الأومي (والذي يمكن أن يحدث في الحقل المغناطيسي ثنائي القطبية في فترة 20000 عام)، يلزم أن تكون النواة الخارجية قادرة على نقل الحرارة. ويمكن اعتبار عملية الحمل مزيجًا من الحمل الحراري والتركيبي. كذلك، تعد طبقة الدثار المسؤولة عن التحكم في المعدل الذي عنده يتم استخراج الحرارة من النواة. وتضم مصادر الحرارة طاقة الجاذبية الناتجة عن الضغط الحادث في منطقة النواة، وطاقة الجاذبية المتولدة نتيجة رفض العناصر الخفيفة (قد تكون تلك العناصر الكبريت أو الأكسجين أو السيليكون) عند حد النواة الداخلي، والحرارة الكامنة لعملية البلورة عند حد النواة الداخلي، والنشاط الإشعاعي لكلٍ من عناصر البوتاسيوم واليورانيوم والثوريوم.
في مطلع القرن الحادي والعشرين، لم تتضح النمذجة الرقمية للمغناطيسية الأرضية بنجاح، غير أنها كانت موجودة بالفعل. وتركز النماذج الأولية على توليد الحقل المغناطيسي بواسطة الحمل الحراري في النواة الخارجية السائلة للكوكب. ولقد كان من الممكن إظهار عملية توليد الحقل المغناطيسي القوي الشبيه بالأرض عندما يظهر النموذج درجة حرارة موحدة لسطح النواة، فضلًا عن اللزوجة الشديدة بشكل استثنائي للسائل الموجود بالنواة. ولقد كشفت العمليات الحسابية، التي تم بموجبها إدراج قيم المعلمات الأكثر واقعية عن حقول مغناطيسية أقل شبهًا بالأرض، ولكنها دلتنا على الطريق الذي يمكن من خلاله إجراء تحسينات على النماذج، والتي قد تؤدي في نهاية المطاف إلى إنشاء نموذج تحليلي دقيق. كذلك، تؤدي الاختلافات الطفيفة في درجة حرارة سطح النواة، في نطاق القليل من وحدات الميلي كيفن، إلى زيادات كبيرة في تدفق الحمل الحراري؛ وبالتالي تولد حقول مغناطيسية أكثر واقعية.
مراجع

↑  Larmor، J. (1919). "How could a rotating body such as the Sun become a magnet?". Reports of the British Association. ج. 87: 159&amp, ndash, 160.
↑  Larmor، J. (1919). "Possible rotational origin of magnetic fields of sun and earth". Electrical Review. ج. 85: 412ff. Reprinted in Engineering, vol. 108, pages 461ff (3 October 1919).
↑  Nye، Mary Jo (1 مارس 1999). "Temptations of theory, strategies of evidence: P. M. S. Blackett and the earth's magnetism, 1947–52". The British Journal for the History of Science. ج. 32 ع. 1: 69–92. DOI:10.1017/S0007087498003495.
↑  Merrill, McElhinny & McFadden 1996، page 17 claim that in 1905, shortly after composing his special relativity paper, ألبرت أينشتاين described the origin of the مغناطيسية أرضية as being one of the great unsolved problems facing modern physicists. However, they do not provide details on where he made this statement.
↑  Sanders، Robert (10 ديسمبر 2003). "Radioactive potassium may be major heat source in Earth's core". UC Berkeley News. مؤرشف من الأصل في 2018-07-08. اطلع عليه بتاريخ 2007-02-28.
↑  Sakuraba، Ataru (4 أكتوبر 2009). "Generation of a strong magnetic field using uniform heat flux at the surface of the core". Nature Geoscience. Nature Publishing Group. ج. 2 ع. 11: 802–805. Bibcode:2009NatGe...2..802S. DOI:10.1038/ngeo643. {{استشهاد بدورية محكمة}}: الوسيط author-name-list parameters تكرر أكثر من مرة (مساعدة)
↑  Buffett، Bruce (2009). "Geodynamo: A matter of boundaries". Nature Geoscience. Nature Publishing Group. ج. 2 ع. 2: 741–742. Bibcode:2009NatGe...2..741B. DOI:10.1038/ngeo673.
في كومنز مواد ذات صلة بـ نظرية الدينامو.
| 0 | 1 |
| --- | --- |
ضبط استنادي: وطنية :  المكتبة القومية الإسرائيلية (J9U)  مكتبة الكونغرس (LCNAF) 
بوابة علم الفلك
بوابة كهرطيسية
بوابة الفيزياء
أيكوت أكغون

| أيكوت أكغون> (بالتركية: Aykut Akgün)‏    | أيكوت أكغون> (بالتركية: Aykut Akgün)‏    | أيكوت أكغون> (بالتركية: Aykut Akgün)‏    | أيكوت أكغون> (بالتركية: Aykut Akgün)‏    | أيكوت أكغون> (بالتركية: Aykut Akgün)‏    |  |
| --- | --- | --- | --- | --- | --- |
|   |   |   |   |   |  |
|  معلومات شخصية   |  معلومات شخصية   |  معلومات شخصية   |  معلومات شخصية   |  معلومات شخصية   |  |
الميلاد: 18 سبتمبر 1987 (العمر 37 سنة)   طربزون  
الطول: 1.87 م (6 قدم 1 1⁄2 بوصة)
مركز اللعب: وسط
الجنسية:  تركيا  ألمانيا  
|   معلومات النادي   |   معلومات النادي   |   معلومات النادي   |   معلومات النادي   |   معلومات النادي   |  |
النادي الحالي: Nilüfer Belediye FK
الرقم: 15
|  مسيرة الشباب   |  مسيرة الشباب   |  مسيرة الشباب   |  مسيرة الشباب   |  مسيرة الشباب   |  |
| سنوات | فريق |  |  |  |  |
 2003–2006 : طرابزون سبور
| المسيرة الاحترافية1  | المسيرة الاحترافية1  | المسيرة الاحترافية1  | المسيرة الاحترافية1  | المسيرة الاحترافية1  |  |
| سنوات | فريق | م. | (هـ.) |  |  |
| 2006–2007 | طرابزون سبور  | 0 | (0) |  |  |
| 2006 | → Istanbul Maltepespor ‏ (إعارة) | 2 | (0) |  |  |
| 2007 | Zeytinburnuspor ‏ | 4 | (0) |  |  |
| 2007–2008 | نادي كارلسروه 2 ‏ | 16 | (1) |  |  |
| 2008–2009 | غيرسون سبور | 28 | (0) |  |  |
| 2009–2011 | كارسياكا | 52 | (1) |  |  |
| 2011–2014 | طرابزون سبور | 47 | (1) |  |  |
| 2014 | → تشايكور ريزه سبور (إعارة) | 5 | (0) |  |  |
| 2014–2015 | كارديمير كارابوك سبور | 17 | (0) |  |  |
| 2015–2016 | أضنة دمير سبور | 14 | (0) |  |  |
| 2016–2018 | إسكيشهرسبور | 41 | (0) |  |  |
| 2018–2019 | شانلي أورفا سبور | 30 | (2) |  |  |
| 2019–2021 | بورصة سبور | 52 | (0) |  |  |
| 2022 | Çorum F.K. ‏ | 8 | (0) |  |  |
| 2022– | Nilüfer Belediye FK | 0 |  |  |  |
| المنتخب الوطني    | المنتخب الوطني    | المنتخب الوطني    | المنتخب الوطني    | المنتخب الوطني    |  |
| 2006 | تركيا تحت 20 | 1 | (0) |  |  |
| 2011– | منتخب تركيا ب لكرة القدم ‏ | 3 | (0) |  |  |
| 1 عدد مرات الظهور مع الأندية وعدد الأهداف تحسب للدوري المحلي فقط  وهو محدث في 7 مايو 2022.  2 عدد مرات الظهور مع المنتخب وعدد الأهداف  . | 1 عدد مرات الظهور مع الأندية وعدد الأهداف تحسب للدوري المحلي فقط  وهو محدث في 7 مايو 2022.  2 عدد مرات الظهور مع المنتخب وعدد الأهداف  . | 1 عدد مرات الظهور مع الأندية وعدد الأهداف تحسب للدوري المحلي فقط  وهو محدث في 7 مايو 2022.  2 عدد مرات الظهور مع المنتخب وعدد الأهداف  . | 1 عدد مرات الظهور مع الأندية وعدد الأهداف تحسب للدوري المحلي فقط  وهو محدث في 7 مايو 2022.  2 عدد مرات الظهور مع المنتخب وعدد الأهداف  . | 1 عدد مرات الظهور مع الأندية وعدد الأهداف تحسب للدوري المحلي فقط  وهو محدث في 7 مايو 2022.  2 عدد مرات الظهور مع المنتخب وعدد الأهداف  . |  |
ايكوت أكغون (بالتركية: Aykut Akgün)‏ هو لاعب كرة قدم ألماني وتركي في مركز الوسط، ولد في 18 سبتمبر 1987 في طرابزون في تركيا. شارك مع منتخب تركيا تحت 20 سنة لكرة القدم. أما مع النوادي، فقد لعب مع أضنة دمير سبور وتشايكور ريزه سبور وطرابزون سبور وغيرسون سبور وكارسياكا ونادي كارديمير كارابوك سبور ونادي كارلسروه.
مراجع

↑  "AYKUT AKGÜN". tff.org. مؤرشف من الأصل في 2021-02-04. اطلع عليه بتاريخ 2011-02-12.
↑  Aykut Akgün Eskişehirspor’da نسخة محفوظة 2016-09-23 على موقع واي باك مشين.‚ esgazete.com, 17 August 2016