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스토리지 링

섬네일|right|500px|원주 216m의 스토리지 링이 오스트레일리아 싱크로트론 시설 내부의 이 이미지에서 가장 중요한 부분을 차지한다. 스토리지 링 중앙에는 부스터 링과 리낙이 있다.
스토리지 링()은 원형 입자 가속기의 한 종류로, 연속적이거나 맥동하는 입자 빔이 일반적으로 수 시간 동안 계속 순환될 수 있도록 한다. 특정 기본 입자의 저장은 저장될 입자의 질량, 운동량, 그리고 일반적으로 전하에 따라 달라진다. 스토리지 링은 주로 전자, 양전자, 또는 양성자를 저장한다.

스토리지 링은 주로 싱크로트론 방사를 방출하는 전자를 저장하는 데 사용된다. 전자 스토리지 링 기반 시설은 50개가 넘으며 화학 및 생물학 분야의 다양한 연구에 활용된다. 스토리지 링은 또한 소콜로프-테르노프 효과를 통해 편광된 고에너지 전자 빔을 생성하는 데 사용될 수 있다. 스토리지 링의 가장 잘 알려진 응용 분야는 입자 가속기 및 입자 충돌기에서 두 개의 역회전하는 저장 입자 빔이 특정 위치에서 충돌하도록 하는 것이다. 결과적으로 발생하는 아원자 상호 작용은 주변 입자 검출기에서 연구된다. 이러한 시설의 예로는 LHC, LEP, PEP-II, KEKB, RHIC, 테바트론, HERA 등이 있다.

스토리지 링은 싱크로트론의 한 종류이다. 일반적인 싱크로트론은 고주파 가속 공동의 도움으로 입자를 낮은 에너지 상태에서 높은 에너지 상태로 가속하는 데 사용되는 반면, 스토리지 링은 입자를 일정한 에너지로 저장하며 고주파 공동은 싱크로트론 방사 및 기타 과정으로 손실된 에너지를 보충하는 데만 사용된다.

제라드 K. 오닐은 1956년에 저장 링을 충돌기의 구성 요소로 사용할 것을 제안했다. 이 맥락에서 스토리지 링의 주요 이점은 주입 가속기보다 훨씬 낮은 플럭스를 달성하는 주입 가속기에서 높은 빔 플럭스를 축적할 수 있다는 점이다.

 입자 빔 저장을 위한 중요 고려 사항 
 자석 
right|250px|섬네일|오스트레일리아 싱크로트론의 스토리지 링에 사용되는 다양한 종류의 자석. 큰 노란색은 전자 빔을 휘게 하고 싱크로트론 방사를 생성하는 데 사용되는 쌍극자 자석이다. 녹색은 육극자 자석이고 빨간색(쌍극자 뒤)은 사극자 자석이다. 이들은 각각 초점 조절과 색도 유지를 위해 사용된다.
입자들이 거의 원형 경로로 움직이도록 힘을 가해야 한다. 이는 쌍극자 정전기장 또는 쌍극자 자기장을 사용하여 달성할 수 있지만 대부분의 스토리지 링이 상대론적 전하 입자를 저장하므로 쌍극자 자석에 의해 생성되는 자기장을 사용하는 것이 가장 실용적이다. 그러나 매우 낮은 에너지 입자를 저장하기 위해 정전기 가속기가 만들어졌으며, 사극자장으로 (비전하) 중성자를 저장할 수 있지만, 이는 비교적 드물다.

쌍극자 자석만으로는 약한 초점이라고 불리는 것만을 제공하며 이러한 종류의 자기 요소만으로 구성된 스토리지 링은 입자들이 상대적으로 큰 빔 크기를 갖게 한다. 쌍극자 자석을 적절한 사극자 자석 및 육극자 자석 배열과 겹쳐 놓으면 훨씬 작은 빔 크기를 제공할 수 있는 적합한 강한 초점 시스템을 만들 수 있다. FODO 및 채스먼-그린 격자 구조는 강한 초점 시스템의 간단한 예이지만, 다른 많은 시스템들이 있다.

쌍극자 및 사극자 자석은 서로 다른 입자 에너지를 다른 양으로 편향시키는데, 이 속성을 물리 광학과의 유추를 통해 색도라고 부른다. 따라서 실제 저장된 입자 빔에 내재된 에너지 확산은 횡방향 및 종방향 초점의 확산을 초래하며, 다양한 입자 빔 불안정성에 기여한다. 육극자 자석(및 고차 자석)은 이러한 현상을 보정하는 데 사용되지만, 이는 다시 비선형 운동을 야기하며, 이는 저장 링 설계자들이 직면하는 주요 문제 중 하나이다.

 진공 
입자 묶음은 수백만 킬로미터(수 시간 동안 빛의 속도에 가깝게 움직임을 고려할 때)를 이동하므로 빔 파이프 내에 남아 있는 가스는 수많은 충돌을 야기할 것이다. 이는 묶음의 크기를 증가시키고 에너지 확산을 증가시키는 효과를 가져온다. 따라서 더 나은 진공은 더 나은 빔 역학을 제공한다. 또한, 잔류 가스 또는 묶음 내 다른 입자(투셰크 효과)로부터의 단일 대각 산란 사건은 입자를 가속기 진공 용기 벽에 손실될 만큼 충분히 멀리 튕겨낼 수 있다. 이러한 점진적인 입자 손실을 빔 수명이라고 하며, 이는 스토리지 링에 주기적으로 새로운 입자들을 주입해야 함을 의미한다.

 입자 주입 및 타이밍 
저장 링으로의 입자 주입은 스토리지 링의 응용 분야에 따라 여러 가지 방법으로 수행될 수 있다. 가장 간단한 방법은 하나 이상의 펄스형 편향 쌍극자 자석(주입 키커 자석)을 사용하여 들어오는 입자 열을 저장된 빔 경로로 유도하는 것이다. 키커 자석은 저장된 열이 주입 지점으로 돌아오기 전에 꺼지므로 저장된 빔이 생성된다. 이 방법은 때때로 단일 턴 주입이라고 불린다.

다중 턴 주입은 많은 수의 들어오는 입자 열을 축적할 수 있게 하며, 이는 큰 저장 전류가 필요할 때 유용하다. 양성자와 같이 상당한 빔 감쇠가 없는 입자의 경우, 각 주입된 펄스는 저장된 빔의 횡방향 또는 종방향 위상 공간의 특정 지점에 배치되며, 빔 편향 및 저장된 빔의 일관된 진동을 신중하게 배열하여 이전에 주입된 열을 방출하지 않도록 주의한다. 예를 들어 싱크로트론 방사로 인한 전자의 방사 감쇠와 같이 상당한 빔 감쇠가 있는 경우, 주입된 펄스는 위상 공간의 가장자리에 배치된 다음, 추가 펄스를 주입하기 전에 횡방향 위상 공간에서 저장된 빔으로 감쇠되도록 할 수 있다. 싱크로트론 방사로 인한 일반적인 감쇠 시간은 수십 밀리초이며, 이는 초당 여러 펄스를 축적할 수 있게 한다.

입자 추출이 필요한 경우(예를 들어 일련의 가속기에서), 주입과 유사하게 단일 턴 추출을 수행할 수 있다. 공명 추출도 사용될 수 있다.

 빔 역학 
입자들은 매우 많은 턴, 잠재적으로 100억 턴 이상 동안 저장되어야 한다. 이러한 장기 안정성은 도전적이며, 장기 안정성을 이해하고 최적화하기 위해 자석 설계와 추적 코드 및 분석 도구를 결합해야 한다.

전자 스토리지 링의 경우, 방사 감쇠는 전자를 수천 턴 정도의 설계 궤도로 되돌리는 비-해밀턴 역학을 제공하여 안정성 문제를 완화한다. 방출된 광자 에너지의 변동으로 인한 확산과 함께 평형 빔 분포에 도달한다. 이러한 주제에 대한 자세한 내용은를 참조할 수 있다.

 같이 보기 
 제라드 K. 오닐 (발명가)
 싱크로트론 방사 시설 목록

 각주 

 외부 링크 

분류:에너지 저장
분류:가속물리학
회전 불변성

수학에서 내적 공간에 정의된 함수는 인수에 임의의 회전을 적용해도 값이 변하지 않으면 회전 불변성()을 가진다고 한다.

 수학 
 함수 
예를 들어, 함수
 
는 원점을 중심으로 한 평면의 회전에 대해 불변이다. 왜냐하면 어떤 각 θ를 통해 회전된 좌표계에 대해
 
 
항들의 소거 후 함수는 정확히 동일한 형태를 취하기 때문이다.
 

좌표의 회전은 회전변환행렬을 사용하여 행렬 형태로 표현할 수 있다.
 
또는 기호적으로 = Rx. 기호적으로, 두 실수 변수의 실수값 함수의 회전 불변성은 다음과 같다.
 

다시 말해, 회전된 좌표의 함수는 초기 좌표와 정확히 동일한 형태를 취하며, 유일한 차이점은 회전된 좌표가 초기 좌표를 대체한다는 것이다. 세 개 이상의 실수 변수를 가진 실수값 함수의 경우, 이 표현은 적절한 회전 행렬을 사용하여 쉽게 확장된다.

이 개념은 하나 이상의 변수를 가진 벡터 함수 f에도 확장된다.
 

위의 모든 경우에서 인자(여기서는 명확성을 위해 "좌표"라고 함)가 회전되는 것이지, 함수 자체가 회전되는 것은 아니다.

 연산자 
실직선 의 부분집합 X에서 자기 자신으로 요소를 매핑하는 함수
 
의 경우, 회전 불변성은 함수가 X의 요소들의 회전과 교환된다는 것을 의미할 수도 있다. 이는 그러한 함수에 작용하는 연산자에도 적용된다. 예를 들어 2차원 라플라스 연산자는 다음과 같다.
 
이 연산자는 함수 f에 작용하여 다른 함수 ∇2f를 얻는다. 이 연산자는 회전에 대해 불변이다.

g가 g(p) = f(R(p)) 함수이고 R이 임의의 회전이라면, (∇2g)(p) = (∇2f )(R(p))이다. 즉, 함수를 회전하는 것은 단순히 그 라플라시안을 회전하는 것이다. 

 물리학 
물리학에서 시스템이 공간에서 어떻게 놓여 있든 상관없이 동일하게 동작한다면, 그 라그랑주 함수는 회전 불변이다. 뇌터 정리에 따르면, 물리 시스템의 작용(라그랑주 함수의 시간에 대한 적분)이 회전에 대해 불변이라면 각운동량이 보존된다.

 양자역학에 대한 응용 

양자역학에서 회전 불변성은 회전 후에도 새로운 시스템이 여전히 슈뢰딩거 방정식을 따른다는 속성이다. 즉,
 
모든 회전 R에 대해 성립한다. 회전은 시간에 명시적으로 의존하지 않으므로, 에너지 연산자와 교환한다. 따라서 회전 불변성을 위해서는 [R, H] = 0이 성립해야 한다.

각도 dθ만큼의 미소 회전(이 예에서는 xy-평면에서; 다른 어떤 평면에서도 유사하게 할 수 있음)에 대해 (미소) 회전 연산자는 다음과 같다.
 
그러면
 
따라서
 

다시 말해 각운동량이 보존된다.

 같이 보기 
 선대칭
 불변 측도
 등방성
 맥스웰 정리
 회전대칭

 각주 
 Stenger, Victor J. (2000). Timeless Reality. Prometheus Books. Especially chpt. 12. Nontechnical.

분류:회전대칭성
분류:보존 법칙
자발적 매개 변수 하향 변환

섬네일|350px|SPDC 과정의 개략도. 결정 내부의 에너지 및 운동량 보존 법칙에 유의해야 한다.
자발적 매개 변수 하향 변환(, SPDC, 매개 변수 형광(parametric fluorescence) 또는 매개 변수 산란(parametric scattering)으로도 알려져 있음)은 에너지 보존 및 운동량 보존 법칙에 따라 고에너지 광자(즉, 펌프 광자) 하나를 저에너지 광자 쌍(즉, 신호 및 아이들러 광자)으로 변환하는 비선형 순간 광학 과정이다. 이는 양자광학에서 얽힌 광자 쌍 및 단일 광자를 생성하는 중요한 과정이다.

 설명 
섬네일|right|350px|유형 I 출력을 갖는 SPDC 방식
섬네일|right|350px|SPDC에 의해 증폭된 진공 요동 (빨간색 고리 안)을 보여주는 실험 비디오 (위 이미지에 해당)

광자 빔으로부터 광자 쌍을 생성하는 데 비선형 결정이 사용된다. 에너지와 운동량 보존에 따라, 이 쌍은 원래 광자의 에너지와 운동량과 동일한 결합 에너지와 운동량을 가져야 한다. 분산으로 인해 굴절률이 주파수에 따라 변하기 때문에, 동시에 에너지 및 운동량 보존을 달성할 수 있도록 특정 주파수 삼중체만 위상 정합된다. 위상 정합은 가장 일반적으로 굴절률이 편광에 따라 변하는 복굴절 비선형 재료를 사용하여 달성된다. 그 결과, SPDC의 다른 유형은 입력 광자(펌프)와 두 출력 광자(신호 및 아이들러)의 편광에 따라 분류된다.

 신호 및 아이들러 광자가 서로 동일한 편광을 공유하고 펌프 광자와도 동일한 편광을 공유하는 경우, Type-0 SPDC로 간주된다.
 신호 및 아이들러 광자가 서로 동일한 편광을 공유하지만 펌프 편광과 직교하는 경우, Type-I SPDC이다.
 신호 및 아이들러 광자가 수직 편광을 갖는 경우, Type II SPDC로 간주된다.

SPDC의 변환 효율은 일반적으로 매우 낮으며, 도파관에서 주기적으로 폴링된 리튬 나이오베이트 (PPLN)의 경우 최고 효율은 4x10−6 입사 광자 정도이다. 그러나 쌍의 절반이 언제든지 감지되면 그 파트너가 존재한다는 것을 알 수 있다. Type I 하향 변환기 출력의 축퇴 부분은 짝수 광자 수 항만을 포함하는 압착된 진공이다. Type II 하향 변환기의 비축퇴 출력은 이중 모드 압착 진공이다.

 예시 
섬네일|right|350px|Type II 출력을 갖는 SPDC 방식

일반적으로 사용되는 SPDC 장치 설계에서 "펌프" 빔이라고 불리는 강한 레이저 빔이 BBO (바륨 붕산염 또는 리튬 나이오베이트) 결정에 조사된다. 대부분의 광자는 결정을 그대로 통과한다. 그러나 가끔 일부 광자는 Type II 편광 상관 관계를 가진 자발적 하향 변환을 겪으며, 그 결과로 생성된 상관 광자 쌍은 축이 펌프 빔에 대해 대칭적으로 배열된 두 개의 원뿔 측면을 따라 제한된 궤적을 갖는다. 운동량 보존 때문에 두 광자는 항상 펌프 빔에 대해 원뿔 측면에 대칭적으로 위치한다. 특히, 소수의 광자 쌍의 궤적은 두 원뿔 표면이 교차하는 두 선에 동시에 놓일 것이다. 이는 이 두 선에서 나오는 광자 쌍의 편광 얽힘을 초래한다. 광자 쌍은 좌측 광자, 우측 광자의 편광에 해당하는 얽히지 않은 상태 와 의 동일한 가중치 양자 중첩 상태에 있다.

다른 결정은 KDP (인산이수소칼륨)이며, 이는 두 광자가 동일한 편광을 갖는 Type I 하향 변환에 주로 사용된다.

효과적인 매개변수 하향 변환 비선형 결정의 몇 가지 특징은 다음과 같다:

 비선형성: 결정의 굴절률은 입사광의 강도에 따라 변한다. 이는 비선형 광학 응답으로 알려져 있다.
 주기성: 결정은 규칙적으로 반복되는 구조를 가지고 있다. 이는 격자 구조로 알려져 있으며, 결정 내 원자의 규칙적인 배열을 담당한다.
 광학 이방성 (또는 복굴절): 결정은 다른 결정학적 축을 따라 다른 굴절률을 가지고 있다.
 온도 및 압력 민감성: 결정의 비선형성은 온도 및 압력에 따라 변할 수 있으므로, 결정은 안정적인 온도 및 압력 환경에 보관해야 한다.
 높은 비선형 계수: 높은 비선형 계수가 바람직하며, 이는 높은 수의 얽힌 광자를 생성할 수 있게 한다.
 높은 광학 손상 한계: 광학 손상 한계가 높은 결정은 높은 강도의 펌핑 빔을 견딜 수 있다.
 원하는 파장 범위에서의 투명성: 효율적인 비선형 상호 작용을 위해 결정이 펌프 빔의 파장 범위에서 투명해야 하는 것이 중요하다.
 높은 광학 품질 및 낮은 흡수: 펌프 빔과 생성된 얽힌 광자의 손실을 최소화하기 위해 결정은 높은 광학 품질과 낮은 흡수율을 가져야 한다.

 역사 
SPDC는 1967년 S. E. 해리스, M. K. 오슈만, 그리고 R. L. 바이어에 의해, 뿐만 아니라 D. 마그데와 H. 마르에 의해 시연되었다. 1980년대 후반 두 독립적인 연구팀인 캐롤 앨리와 시얀화, 그리고 루파만자리 고쉬와 레오나르트 만델에 의해 처음으로 결맞음 관련 실험에 적용되었다. 비간섭성(판 시테르트-제르니케 정리)과 이광자 방출 사이의 파동-입자 이중성이 발견되었다.

 응용 
SPDC는 (매우 근사적으로) 단일 광자를 포함하는 광학장을 생성할 수 있게 한다. 2005년 현재, 이는 실험자가 단일 광자 (또한 폭 상태로 알려져 있음)를 생성하는 주요 메커니즘이다. 단일 광자와 광자 쌍은 종종 양자 정보 실험 및 양자 암호와 벨 테스트 실험과 같은 응용 분야에서 사용된다.

SPDC는 높은 공간 상관도를 가진 얽힌 광자 쌍을 생성하는 데 널리 사용된다. 이러한 쌍은 두 개의 광 검출기에서 정보를 결합하는 고스트 이미징에 사용된다. 이 중 하나는 물체를 보지 않는 기존의 다중 픽셀 검출기이고, 다른 하나는 물체를 보는 단일 픽셀(버킷) 검출기이다.

 대안 
최근에 관찰된 전기적으로 구동되는 반도체에서의 두 광자 방출 효과는 얽힌 광자 쌍의 더 효율적인 소스의 기반으로 제안되었다. SPDC로 생성된 광자 쌍 외에도, 반도체에서 방출된 쌍의 광자들은 일반적으로 동일하지 않고 다른 에너지를 갖는다. 최근까지 양자 불확정성의 제약 내에서 방출된 광자 쌍은 동일한 위치에서 생성되는 것으로 가정되었다. 그러나 SPDC에서 상관 광자 쌍을 생성하는 새로운 비국소화 메커니즘은 쌍을 구성하는 개별 광자가 공간적으로 분리된 지점에서 방출될 수 있음을 강조했다.

 같이 보기 
 광자 상향 변환

 각주 

분류:양자광학
분류:빛
전기 쌍극자 전이

전기 쌍극자 전이()는 원자 안의 전자와 전자기장 간 상호작용의 주요 효과이다.

다음 참조에 따라, 양자 해밀토니언 를 가진 원자 내 전자가 평면 전자기파와 상호작용하는 것을 고려하자.

 

이 전자기장 내 전자의 해밀토니언을 다음과 같이 쓰자.

시간 의존 섭동 이론을 사용하여 이 시스템을 다루면, 전자가 한 상태에서 다른 상태로 가장 많이 전이하는 것은 다음과 같이 정의된 의 합산항 때문임을 알 수 있다.

 

여기서 와 는 순수 전자의 전하와 질량이다. 전기 쌍극자 전이()는 해밀토니언 를 가진 시스템의 에너지 준위 간 전이이다.

특정 전자 상태들 사이에서는 하나 이상의 선택규칙, 특히 각운동량 선택규칙 때문에 전기 쌍극자 전이율이 0이 될 수 있다. 이 경우, 해당 전이는 전기 쌍극자 금지 전이라 불리며, 그러한 준위 간 전이는 고차 전이로 근사해야 한다.

의 다음 차수 합산항은 다음과 같이 정의된다.

 

그리고 이는 자기 쌍극자 전이를 설명한다.

전이율에 대한 더 작은 기여는 더 높은 전기 및 자기 다중극 전이에 의해 주어진다.

 반고전적 접근법 
섬네일|400px|삼상태 모형 전기 쌍극자 상호작용 에너지 다이어그램
원자에 대한 빛(주로 전기장)의 효과를 모델링하고 이해하는 한 가지 방법은 세 가지 에너지 준위로 구성된 더 간단한 모델을 살펴보는 것이다. 이 모델에서 우리는 원자를 각운동량 0의 상태()에서 각운동량 1의 상태()로의 전이로 단순화했다. 예를 들어, 수소에서 1s(바닥 상태)와 2p() 상태 간의 전이가 될 수 있다.

이 단순화된 원자에 대한 전기장의 효과를 이해하기 위해 우리는 전기장을 에서 전이 축과 평행하게 선형 편광된 것으로 선택할 것이다. 이 축을 축이라고 부른다. 이 가정은 일반성을 잃지 않는다. 사실 다른 축을 선택하더라도 전기장에 평행한 이전 상태의 선형 조합인 다른 상태를 찾을 수 있으므로 선형 편광된 전기장이 전이 축에 평행하다는 가정으로 돌아갈 수 있다.

이를 염두에 두고 에서 로의 전이로만 제한할 수 있다. 우리는 로 쓸 수 있는 전기장을 사용할 것이다. 여기서 는 전이 축이고, 는 원자로 들어오는 빛의 각진동수이며(원자에 비추는 레이저라고 생각하라), 는 위치에 따라 달라질 수 있는 빛의 위상이며, 는 레이저 빛의 진폭이다.

이제, 우리가 풀고자 하는 주요 질문은 이런 종류의 빛 아래에서 원자가 느끼는 평균 힘은 무엇인가? 우리는 에 관심이 있는데, 이는 원자가 느끼는 평균 힘을 나타낸다. 여기서 괄호는 원자의 모든 내부 상태에 대한 평균(양자역학적 방식)을 나타내고, 막대는 고전적 방식의 시간 평균을 나타낸다. 는 원자의 전기 쌍극자로 인한 전위를 나타낸다.

이 전위는 로 다시 쓸 수 있으며, 여기서 는 쌍극자 전이 연산자이다.

두 상태 모델을 사용하는 이유는 쌍극자 전이 연산자를 로 명시적으로 쓸 수 있게 해주기 때문이며, 따라서 우리는
를 얻는다.
그러면
이다.

이제, 반고전적 접근법은 쌍극자 모멘트를 원자의 분극률에 전기장을 곱한 것으로 쓰는 것을 의미한다.

그리고 마찬가지로 이고, 따라서 이며, 그러므로 이다.

수학을 더 진행하고 비례 상수 에 대한 더 명시적인 표현을 찾기 전에 논의해야 할 중요한 측면이 있다. 그것은 빛에 의해 유도된 전위에서 원자가 느끼는 전위가 시간 평균된 전기장의 제곱을 따른다는 것을 발견했다는 것이다. 이는 냉각 원자 물리학에서 많은 실험 물리학에 중요한데, 물리학자들이 빛의 강도가 시간 평균된 전기장의 제곱에 비례한다는 사실(즉, )을 사용하여 원자에 적용되는 레이저 빛의 알려진 강도를 통해 원자에 적용되는 전위를 이해하기 때문이다.

이제, 분극률 의 표현을 얻는 방법을 살펴보자.

이를 위해 밀도 행렬 형식론과 광학 블로흐 방정식을 사용할 것이다.

여기서 주요 아이디어는 비대각 밀도 행렬 요소가 와 로 쓸 수 있다는 것이다. 그리고

여기서 광학 블로흐 방정식이 유용하게 사용될 것이다. 이들은 밀도 행렬의 동역학을 이해하는 방정식을 제공한다.

실제로, 우리는 다음을 가진다.

 이는 밀도 행렬의 가역적인 정상 양자 진화를 설명한다.

그리고 원자의 자발 방출을 설명하는 또 다른 항이 있다.

여기서 는 우리의 반고전적 해밀토니언이다. 이는 로 쓰인다. 그리고 이다. 는 전이의 선폭을 나타내며, 따라서 를 주어진 전이의 반감기로 볼 수 있다.

라비 진동수 를 도입하자.

그러면 와 에 대한 광학 블로흐 방정식을 쓸 수 있다.

이 부분을 위해 의 진화 방정식을 취하고 행렬 요소를 취한다. 우리는 다음을 얻는다.

에 대한 방정식은 그 켤레 복소수를 취함으로써 얻을 수 있다.

그런 다음 4가지 행렬 요소 모두에 대해 과정을 반복할 수 있지만, 우리의 연구에서는 작은 장 근사를 적용하여 전기장이 4가지 방정식을 분리할 수 있을 만큼 충분히 작다고 가정한다. 이 근사는 라비 진동수를 사용하여 수학적으로 다음과 같이 쓰인다.

, 여기서 .

그러면 을 무시하고 로 설정할 수 있다. 사실, 이 아이디어는 원자가 아무 빛도 보지 않는다면, 에 대한 첫 번째 근사에서 원자는 바닥 상태에 있고 들뜬 상태에 있지 않을 것이므로 , 로 설정해야 한다는 것이다.

그러면 진화 방정식을 다음과 같이 다시 쓸 수 있다.

이것은 코사인 항을 포함하는 비동차 1차 미분 방정식이다. 이는 오일러 공식을 사용하여 쉽게 풀 수 있다.

다음과 같은 해를 얻는다.

또한, 만약 이탈 가 보다 훨씬 크다고 말한다면, 물론 의 합도 보다 훨씬 크고 이전 방정식을 다음과 같이 다시 쓸 수 있다.

그리고

그리고 우리의 평균 쌍극자 모멘트로 돌아가서:

 여기서 

그러면 가 분명하고, 분극률은 가 된다.

마지막으로, 전기 쌍극자 상호작용으로 인해 원자가 느끼는 전위를 다음과 같이 쓸 수 있다.

여기서 논의할 핵심 사항은 앞서 말했듯이 레이저의 빛의 강도 가 원자가 해당 영역에서 "느끼는" 비례적인 국소 전위를 생성한다는 것이다. 또한, 이제 우리는 그러한 전위의 부호를 알 수 있다. 우리는 그것이 이탈의 부호를 따르는 의 부호를 따른다는 것을 알 수 있다. 이는 우리가 적색 이탈 레이저()를 가질 때 전위가 인력적이고, 청색 이탈 레이저()를 가질 때 척력적이라는 것을 의미한다.

 같이 보기 
 쌍극자
 전기 쌍극자 모멘트
 전자기학
 자기 쌍극자 전이

 각주 

분류:양자역학
자기 쌍극자 전이

전자기파가 원자나 분자에 속박된 전자와 상호 작용하는 것은 시간 의존적인 섭동 이론으로 설명할 수 있다. 자기 쌍극자 전이()는 전자의 자기 쌍극자 모멘트와 전자기파의 자기 부분 사이의 결합이 지배적인 영향을 미치는 것을 설명한다. 이들은 관찰되는 주파수에 따라 두 그룹으로 나눌 수 있다. 광학 자기 쌍극자 전이는 서로 다른 두 전자 준위의 하위 준위 사이에서 적외선, 광학 또는 자외선 주파수에서 발생할 수 있는 반면, 자기 공명 전이는 단일 전자 준위 내의 각운동량 하위 준위 사이에서 마이크로파 또는 라디오 주파수에서 발생할 수 있다. 후자는 원자나 분자의 전자 각운동량과 관련된 경우 전자 상자성 공명(EPR) 전이, 핵 각운동량과 관련된 경우 핵 자기 공명(NMR) 전이라고 불린다.

 이론적 설명 
원자에 속박된 베어 전자가 시간 의존적인 전자기장과 상호 작용하는 해밀턴은 파울리 방정식에 의해 주어진다(이론적 설명은를 따른다).

여기서 와 은 베어 전자의 전하와 질량, 는 스핀 연산자, 는 파동의 벡터 퍼텐셜, 는 운동량 연산자이다.
해밀턴은 시간 독립적인 부분과 시간 의존적인 부분으로 나눌 수 있다.

여기서

은 원자 해밀턴이고, 전자기파와의 상호 작용(시간 의존적)은 다음과 같다.

마지막 항은 A에 대해 이차식이므로 작은 장에서는 무시할 수 있다.
시간 의존적인 부분은 전기 전이 쌍극자(첫 번째 항에서), 자기 전이 쌍극자(두 번째 항에서), 그리고 전기 사중극자와 같은 고차항에 속하는 항으로 테일러 전개될 수 있다. 자기 전이 쌍극자에 속하는 항은 다음과 같다.

 선택규칙 
허용된 자기 쌍극자 전이에 대한 선택규칙은 다음과 같다.

1. (J: 총 각운동량 양자수)

2. (: 지정된 축을 따른 총 각운동량의 투영)

3. 패리티 변화 없음

 전기 쌍극자 전이와의 비교 
 전기 쌍극자 전이는 서로 다른 패리티를 가진 양자 상태 사이에서만 사라지지 않는 행렬 요소를 가진다.
자기 쌍극자 전이와 전기 사중극자 전이는 대조적으로 동일한 패리티를 가진 상태를 결합한다. 이 두 전이의 응답은 전기 쌍극자 전이보다 훨씬 약하다.
원자와 분자의 전자 상태는 일반적으로 정적인 전기 쌍극자 모멘트를 가지지 않지만, 많은 상태는 정적인 자기 쌍극자 모멘트를 가진다. 고전적인 자화된 상단 모델은 정적인 자기 쌍극자 모멘트를 가진 원자에 대해 서로 다른 제만 분리된 하위 준위 사이의 자기 공명을 완전한 양자 역학적 설명 없이도 충분히 설명하는 데 사용될 수 있다.

 각주 

 외부 링크 
 미국 국립표준기술연구소

분류:자기
다윈 라그랑지언

다윈 라그랑지언(, 박물학자 찰스 다윈의 손자인 찰스 갤턴 다윈의 이름을 따서 명명됨)은 진공 상태에서 두 대전 입자 사이의 상호작용을 차수까지 기술하며, 여기서 c는 빛의 속력이다. 이는 양자역학의 출현 이전에 도출되었으며, 원자 내 전자의 고전적 전자기 상호작용에 대한 보다 상세한 조사의 결과이다. 보어 모형으로부터 전자는 빛의 속도에 가까운 속도로 움직여야 한다는 것이 알려졌다.

두 상호작용 입자에 대한 완전한 라그랑지언은 다음과 같다.

여기서 자유 입자 부분은 다음과 같다.

상호작용은 다음으로 기술된다.

여기서 가우스단위계에서의 쿨롱 상호작용은 다음과 같다.

반면 다윈 상호작용은 다음과 같다.

여기서 및 는 각각 입자 1과 2의 전하이고, 및 는 입자의 질량이며, 및 는 입자의 속도이고, 는 빛의 속력이며, 은 두 입자 사이의 벡터이고, 은 방향의 단위 벡터이다.

첫 번째 부분은 두 상대론적 입자의 자유 라그랑지언을 v에 대한 2차항까지 테일러 급수로 전개한 것이다. 다윈 상호작용 항은 한 입자가 다른 입자에 의해 생성된 자기장에 반응하기 때문에 발생한다. 의 고차항이 유지된다면, 장의 자유도를 고려해야 하며, 상호작용은 더 이상 입자들 사이에서 즉각적으로 일어난다고 볼 수 없다. 이 경우 지연 효과를 고려해야 한다.

 진공에서의 유도 
전하 q를 가진 입자가 전자기장과 상호작용하는 상대론적 라그랑지언은 다음과 같다.

여기서 는 입자의 상대론적 속도이다. 우변의 첫 번째 항은 쿨롱 상호작용을 생성한다. 두 번째 항은 다윈 상호작용을 생성한다.

쿨롱 게이지에서 벡터 퍼텐셜은 다음으로 기술된다.

여기서 횡방향 전류 는 두 번째 입자에 의해 생성된 솔레노이드 전류이다. 횡방향 전류의 발산 (벡터)은 0이다.

두 번째 입자에 의해 생성된 전류는 다음과 같다.

이는 푸리에 변환을 가진다.

전류의 횡방향 성분은 다음과 같다.

다음은 쉽게 확인할 수 있다.

이는 횡방향 전류의 발산이 0일 경우에 해당한다. 우리는 가 푸리에 변환된 전류 중 에 수직인 성분임을 알 수 있다.

벡터 퍼텐셜 방정식으로부터 벡터 퍼텐셜의 푸리에 변환은 다음과 같다.

여기서 우리는 의 가장 낮은 차수 항만 유지했다.

벡터 퍼텐셜의 역 푸리에 변환은 다음과 같다.

여기서

( 참조).

라그랑지언의 다윈 상호작용 항은 다음과 같다.

여기서 우리는 의 가장 낮은 차수 항만 다시 유지했다.

 라그랑주 운동 방정식 
입자 중 하나에 대한 운동 방정식은 다음과 같다.

여기서 은 입자의 운동량이다.

 자유 입자 
두 입자 간의 상호작용을 무시한 자유 입자의 운동 방정식은 다음과 같다.

 상호작용하는 입자 
상호작용하는 입자의 경우 운동 방정식은 다음과 같다.

 진공에서 두 입자에 대한 해밀토니안 
진공에서 두 입자에 대한 다윈 해밀토니안은 르장드르 변환으로 라그랑지언과 관련된다.

해밀토니안은 다음과 같다.

이 해밀토니안은 두 입자 사이의 상호작용 에너지를 제공한다. 최근 입자 속도로 표현될 때 마지막 항에서 단순히 를 설정하고 부호를 반전시켜야 한다고 주장되었다.

 운동 방정식 
해밀턴 운동 방정식은 다음과 같다.

그리고

이는 다음을 산출한다.

그리고

 양자 전기역학 
다윈 상호작용의 구조는 양자 전기역학에서도 명확하게 나타나며, 섭동 이론의 최저 차수에서 광자 교환에 의해 발생한다. 파동 벡터 인 사차원 운동량 를 가진 광자의 쿨롱 게이지에서의 전파 인자는 두 가지 성분을 가진다.
 
는 두 대전 입자 사이의 쿨롱 상호작용을 제공하고, 반면
 
는 횡방향 광자의 교환을 설명한다. 이는 편광 벡터 를 가지며 전하 와 삼차원 운동량 를 가진 입자와 의 세기로 결합한다. 이 게이지에서는 이므로 광자가 입자와 결합하기 전후에 입자 운동량을 사용해도 상관없다.

두 입자 사이의 광자 교환에서, 여기 필요한 정확도까지 작동하는 전파 인자에서 주파수 를 에 비해 무시할 수 있다. 그러면 전파 인자의 두 부분이 함께 유효 해밀토니안을 제공한다.
 
는 k-공간에서의 상호작용에 대한 것이다. 이는 이제 고전적 결과와 동일하며 이 유도에서 사용된 양자 효과의 흔적은 없다.

디랙 입자와 스핀 이 결합할 때도 유사한 계산을 수행할 수 있으며, 브라이트 방정식의 유도에 사용된다. 이는 동일한 다윈 상호작용을 제공하지만 스핀 자유도를 포함하고 플랑크 상수에 의존하는 추가 항도 제공한다.

 같이 보기 
 정적 힘과 가상 입자 교환
 브라이트 방정식
 휠러-파인만 흡수자 이론

 각주 

분류:물리학 방정식
쉬딩난

쉬딩난(, 1991년 7월 16일 ~ )은 대만의 배우이다.

 외부 링크 

 

분류:20세기 대만의 남자 배우
분류:21세기 대만의 남자 배우
분류:1997년 출생
분류:대만의 남자 어린이 배우
분류:대만의 남자 텔레비전 배우
분류:살아있는 사람
류싱위

류싱위(, 2012년 7월 16일 ~ )는 대만의 어린이 배우이다.

 외부 링크 

 

분류:21세기 대만의 남자 배우
분류:2012년 출생
분류:대만의 남자 어린이 배우
분류:대만의 남자 텔레비전 배우
분류:살아있는 사람
마수량

마수량(, 1960년 7월 16일 ~ )은 중국의 배우이다.

 외부 링크 

 

분류:20세기 중국의 남자 배우
분류:21세기 중국의 남자 배우
분류:1960년 출생
분류:베이징시 출신
분류:중국의 남자 연극 배우
분류:중국의 남자 영화 배우
분류:중국의 남자 텔레비전 배우
분류:살아있는 사람
천치타이

천치타이(, Kenneth Chan, 1964년 7월 16일 ~ )는 홍콩의 배우, 가수, 진행자이다.

 외부 링크 

 

분류:20세기 홍콩의 남자 배우
분류:21세기 홍콩의 남자 배우
분류:1964년 출생
분류:살아있는 사람
분류:세인트 폴 남녀중학 동문
분류:세인트 폴 남녀중학 부속 소학 동문
분류:장먼시 출신
분류:중국계 홍콩인
분류:칼턴 대학교 동문
분류:캐나다로 이주한 홍콩인
분류:홍콩에서 캐나다로 이민간 사람
분류:홍콩의 기업인
분류:홍콩의 남자 모델
분류:홍콩의 남자 영화 배우
분류:홍콩의 남자 텔레비전 배우
분류:홍콩의 텔레비전 진행자
반딧불이의 숲

《반딧불이의 숲》()은 브라질에서 제작된 알레 아브레우 감독의 2022년 애니메이션 영화이다. 글로부 필름스, 부리티 필름스, 글롭와 소니 픽처스 릴리싱 인터내셔널이 제작하고 비트린 필름스가 배급하였다.

 출연진 

 로렌주 타란텔리: 클라에
 지울리아 베니테: 브루오
 스테니오 가르시아: 주앙-데-바루
 닐 마르콘데스: 아빠 / 병사
 로사 로사: 엄마

 각주 

 외부 링크 
 
 
 

분류:2022년 애니메이션 영화
분류:판타지 애니메이션 영화
분류:숲을 배경으로 한 영화
분류:거인을 소재로 한 영화
분류:브라질의 애니메이션 영화
거친껄껄이그물버섯

거친껄껄이그물버섯(, 다른 이름: birch bolete 또는 rough-stemmed bolete, scaber stalk)은 그물버섯목과에 속하는 균계의 한 종이다. 이전에 보레투스 스카버(Boletus scaber)로 분류되었다.

거친껄껄이그물버섯은 유럽, 아시아의 히말라야산맥 및 북반구의 다른 지역에 널리 분포하며, 자작나무속과의 균근 공생을 통해서만 발생한다. 이 버섯은 호주와 뉴질랜드에서도 점점 더 흔해지고 있으며, 이는 외래종으로 도입되었을 가능성이 높다. 단단한 표본을 사용하고 충분히 익혔을 경우 식용 버섯으로 섭취할 수 있다.

 특징 
섬네일|upright=1.2|다양한 연령대의 거친껄껄이그물버섯

갓은 너비가 이며 편평해지기 전에는 볼록하다. 갓 표피는 황갈색 또는 갈색빛을 띠며, 보통 가장자리는 더 밝은 색이다. 부드럽고 털이 없으며 건조하거나 끈적거린다.

어릴 때는 구멍이 희끄무레하다가 나중에는 회색으로 변한다. 오래된 표본에서는 갓의 구멍이 부풀어 오를 수 있으며, 자루 주변에서는 강하게 움푹 들어간다. 구멍 덮개는 갓 표피에서 쉽게 제거된다. 포자흔은 갈색이다.

자루는 길이가 이고 너비가 로 가늘고, 흰색과 어두운 색에서 검은색 반점이 있으며 위쪽으로 가늘어진다. 기본적인 균사체는 흰색이다.

살은 희끄무레하며, 노출 후 가끔 어두워진다. 어린 표본에서는 육질이 비교적 단단하지만, 비가 오는 날씨에는 특히 빨리 스펀지처럼 되고 물을 머금는다. 익히면 육질이 검게 변한다.

 유사종 
여러 다른 종의 그물버섯속(Leccinum) 버섯들은 자작나무와 균근을 형성하며, 아마추어는 물론 균학자들도 혼동할 수 있다. L. variicolor는 푸른빛이 도는 자루를 가지고 있다. L. oxydabile는 더 단단하고 분홍빛이 도는 살과 다른 갓 표피 구조를 가지고 있다. L. melaneum은 색이 더 어둡고 갓과 자루 표피 아래에 노란빛이 돈다. L. holopus는 모든 부분이 더 옅고 희끄무레하다.

 서식지와 분포 
거친껄껄이그물버섯은 유럽 종으로, 전 세계 여러 지역, 주로 도시 지역에 도입되었다. 뉴질랜드에서는 은자작나무와만 공생한다. 북미에서는 6월부터 9월까지 발견될 수 있으며, 서해안에서는 9월부터 11월까지 나타난다.

이 버섯은 자작나무속과 함께 자란다. 캘리포니아주와 같이 자생지 이외의 지역에 심어진 관상용 자작나무와 함께 발견되기도 했다.

 식용 여부 
이 종은 단단할 때 식용 가능하지만, 일부 안내서에서는 가치가 없다고 평가한다. 다양한 버섯 요리에 사용하거나 고염수 또는 식초에 절여 먹을 수 있다. 핀란드와 러시아에서는 흔히 식용으로 채취된다.

북미(특히 뉴잉글랜드와 로키산맥)에서 몇몇 보고서는 그물버섯속 종은 매우 주의해서 섭취해야 한다고 제안한다. 북유럽 국가에서는 적어도 15~20분 동안 조리하지 않으면 독성이 있는 것으로 간주된다.

 각주 

 추가 문헌 
Kallenbach: Die Röhrlinge (Boletaceae), Leipzig, Klinkhardt, (1940–42)
Gerhardt, Ewald: Pilze. Band 2: Röhrlinge, Porlinge, Bauchpilze, Schlauchpilze und andere, (Spektrum der Natur BLV Intensiv), (1985)

 외부 링크 

 Pilzgalerie: Leccinum scabrum (Birkenpilz) .

분류:유럽의 균류
분류:북아메리카의 균류
분류:식용 버섯
분류:1783년 기재된 균류
꾀꼬리버섯속

섬네일|꾀꼬리버섯

꾀꼬리버섯속(Cantharellus)은 일반적으로 샹트렐()로 알려진 버섯의 속이며, 이는 모식종인 꾀꼬리버섯을 지칭하기도 한다. 이들은 균근균으로, 식물과 공생 관계를 형성한다. 샹트렐은 다른 여러 종과 유사할 수 있으며, 그 중 일부는 독성이 있다.

이름은 그리스어 단어인 칸타로스('탱커드, 컵')에서 유래했다. 샹트렐은 가장 잘 알려져 있고 많이 수확되는 식용 버섯 중 하나이다.

 설명 
이 속의 버섯은 일반적으로 컵이나 나팔 모양을 하고 있다. 색조는 주로 노란색이며, 주름은 때때로 분홍빛을 띤다.

 유사종 
섬네일|right|꾀꼬리버섯의 갓 밑면에 있는 아래붙은형 주름 ("가짜 주름")

가짜 샹트렐(Hygrophoropsis aurantiaca)은 더 섬세하고 주황색을 띠는 주름과 더 어두운 갓을 가지고 있다. 때때로 독성이 있는 것으로 간주된다.

매우 유사한 잭오랜턴 버섯(Omphalotus olearius)과 그 자매종(Omphalotus olivascens)은 치명적이지는 않지만 매우 독성이 강하다. 이들은 샹트렐과 달리 실제 주름을 가지고 있으며, 더 얇고, 뚜렷한 왕관 모양을 가지고 있으며, 일반적으로 가장자리까지 닿지 않는다. 또한, 잭오랜턴 버섯은 생물발광을 하며 나무(땅에 묻혀 있을 수도 있음)에서 자라는 반면, 꾀꼬리버섯속 종은 땅에서 자란다.

뿔나팔버섯속(Craterellus), 나팔버섯속(Gomphus), 까치버섯속(Polyozellus)의 종들도 샹트렐과 비슷하게 생겼을 수 있다.

 분류 
꾀꼬리버섯속은 크고 복잡한 분류학적 역사를 가지고 있다. 균류 색인은 이 속에도 500개 이상의 학명이 적용되었지만, 현재 유효한 이름은 100개 미만이라고 명시한다. 동의어 외에도 많은 종들이 Afrocantharellus, Arrhenia, Craterellus, Gomphus, Hygrophoropsis, 그리고 Pseudocraterellus와 같은 다른 속으로 옮겨졌다. 분자계통발생학 분석은 샹트렐 개체군 간의 관계에 대한 새로운 정보를 제공하고 있다.
이 속은 8개의 아속으로 나뉘어 있다: Afrocantharellus Eyssart. & Buyck, Cantharellus Adans. ex Fr., Cinnabarinus Buyck & V. Hofst., Magni T. Cao & H.S. Yuan, Parvocantharellus Eyssart. & Buyck, Pseudocantharellus Eyssart. & Buyck, 그리고 Rubrini Eyssart. & Buyck.

 선정된 종 

 어원 
이름은 그리스어 κάνθαρος, 칸타로스('탱커드, 컵')에서 유래한다.

 분포 및 서식지 
꾀꼬리버섯속 종은 아프리카, 유럽, 아시아, 북아메리카, 남아메리카, 오스트레일리아를 포함하여 균근 숙주 식물과 관련하여 전 세계적으로 발견된다.

 생태 
샹트렐은 종에 따라 구과식물 또는 활엽수와 관련이 있다. 캘리포니아주, 텍사스주. 및 멕시코의 참나무속과 함께 자주 발견된다. 스코틀랜드에서는 샹트렐이 은자작나무와 스코틀랜드 소나무가 섞인 숲, 특히 숲에 습하고 이끼가 많은 하층 식생이 풍부할 때 자란다. 파이프에서는 너도밤나무속 아래에서 흔히 발견된다. 이들은 보통 (항상 그런 것은 아니지만) 야생 블루베리와 같은 장소에서 발견된다. 스페인에서는 유럽밤나무와 연관되어 있다. 이들은 7월 말부터 가을까지 풍부하게 발견된다. 워싱턴과 브리티시컬럼비아의 해안 숲에서는 서부 솔송나무 근처의 습하고 이끼가 많은 강기슭 지역에서 자주 발견된다.

 용도 
많은 샹트렐 종은 꾀꼬리버섯과 C. minor의 베타카로틴과 C. cinnabarinus와 C. friesii의 칸타크산틴과 같은 항산화 카로티노이드를 함유하고 있다. 또한 상당한 양의 비타민 D도 함유하고 있다.

그들의 균근적 특성 때문에 이 종은 재배하기가 매우 어렵다.

 요리 

섬네일|C. cinnabarinus

샹트렐은 일반적으로 달걀, 커리, 닭, 돼지고기, 물고기, 쇠고기, 송아지고기와 잘 어울리며, 피자의 토핑으로 사용되거나, 스튜, 마리네이드, 볶음으로 조리되거나, 속을 채운 크레프의 속재료로 사용될 수 있다. 물론 이것들은 단지 예시일 뿐이며, 샹트렐은 다용도로 대부분의 요리에 재료로 추가될 수 있다.

유럽 요리에서는 샹트렐이 종종 사슴고기와 함께 제공된다. 이 버섯을 준비하는 전통적인 방법은 볶은 다음 달걀 스크램블을 만드는 데 사용하는 것이다.

폴란드 전통에서 샹트렐은 닭고기 위에 얹는 크림 소스를 만드는 데 사용된다.

많은 버섯 애호가들은 버터에 볶은 샹트렐에 소금 한 꼬집, 으깬 신선한 마늘 한 쪽, 그리고 약간의 휘핑크림을 넣는 것을 좋아한다. 이 레시피는 샹트렐의 미묘한 풍미를 다른 향으로 가리지 않고 살려준다고 한다. 이 레시피는 얼려서 보관한 후에도 풍미를 유지하는 추가적인 이점이 있다.

오스트리아 요리의 특징이다.

 준비 및 보관 
섬네일|C. 캘리포니쿠스

버섯은 많은 물을 함유하고 있으므로 종종 "건식 볶음" 방식으로 준비된다. 즉, 손질 후 버섯을 썰어 기름이나 버터 없이 센 불에 뚜껑을 덮은 팬에 넣는다. 그러면 버섯이 많은 물을 배출하는데, 이 물은 증발시키거나 따라내어 밑국물로 사용할 수 있다. 많은 사람들이 버터를 사용하여 버섯을 "달콤하게" 요리한다.

샹트렐은 고염수에 피클로 만들 수도 있다. 소금물을 끓인 후 후추, 겨자씨, 백리향과 같은 피클 향신료를 첨가한다. 그런 다음 버섯을 이 용액에 5~10분 동안 익힌 후 액체의 일부와 함께 멸균된 병으로 옮긴다. 얇게 썬 마늘과 딜을 병에 넣어 추가적인 풍미를 더할 수 있다. 남은 액체는 국을 만드는 훌륭한 밑국물이 된다. 이 방법으로 절인 샹트렐은 6개월에서 12개월 동안 보관할 수 있다.

다른 보관 방법은 건조이다. 버섯은 오븐에서 이하의 부드러운 열로 건조할 수 있다. 진공 공정은 대량 주문에도 실용적이다. 최종 준비 몇 시간 전에 마른 버섯을 물에 넣어 원래 크기로 거의 돌아올 때까지 흡수시킨다. 그러면 버섯은 신선한 것처럼 사용할 수 있으며, 마른 상태로 무기한 보관할 수 있다.

신선한 샹트렐은 일반적으로 냉장고에 최대 10일까지 보관할 수 있다.

 각주 

 외부 링크 

 
 
 

분류:식용 버섯
주름버섯

주름버섯(Agaricus campestris)은 재배되는 양송이와 밀접한 관련이 있는 널리 먹는 주름버섯목에 속하는 버섯이다. 주름버섯은 일반적으로 들버섯(field mushroom) 또는 북미에서는 초원버섯(meadow mushroom)으로 알려져 있다.

이것은 식용이지만 일부 독성 종과 유사하다.

 분류학 
이 종은 1753년 칼 폰 린네에 의해 주름버섯으로 처음 기록되고 명명되었다. 1872년 뤼시앵 켈레에 의해 Psalliota 속으로 분류되었다. 수년에 걸쳐 여러 변종이 분리되었으며, 이들 중 일부는 현재 종 상태를 가지고 있다. 예를 들어, Agaricus bernardii Quel. (1878), Agaricus bisporus (J.E. Lange) Imbach (1946), Agaricus bitorquis (Quel.) Sacc. (1887), Agaricus cappellianus Hlavacek (1987), Agaricus silvicola (Vittad.) Peck (1872) 등이 있다. 어떤 변종은 너무 비슷하여 변종 상태조차 받을 자격이 없었고, 다른 변종들은 이를 유지했다. Agaricus campestris var. equestris (F.H.Moller) Pilat (1951)는 여전히 유효하다. A. campestris var. isabellinus (F.H.Moller) Pilat (1951)와 A. campestris var. radicatus도 여전히 유효할 수 있다.

라틴어 종소명 캄페스트리스(campestris)는 "밭의"라는 뜻이다. 이 균류의 향명에는 "초원버섯", "핑크바텀", "들버섯" 등이 있다.

제한된 수의 속 구성원에 대한 리보솜 DNA 분석 결과, A. campestris는 속에서 초기 분기이며 A. cupreobrunneus의 자매 분류군인 것으로 나타났다.

 설명 
갓은 흰색이며 미세한 비늘이 있을 수 있고 직경은 이다. 처음에는 반구형이었다가 성숙하면서 납작해진다. 주름은 처음에는 분홍색이었다가 적갈색으로 변하고 마지막에는 포자문처럼 짙은 갈색이 된다. 자루는 높이이고, 1–2 cm 너비이며, 주로 흰색이고 하나의 얇은 고리를 가지고 있다. 맛은 온화하다. 흰색 살은 독성 Agaricus xanthodermus 및 유사 종에서 노란색으로 변하는 것과 달리 흐릿한 적갈색으로 변색된다. 두꺼운 벽을 가진 짙은 갈색의 타원형 포자는 5.5–8 μm × 4–5 μm 크기이다. Cheilocystidia는 없다.

 유사 종 
여러 종이 주름버섯과 혼동될 수 있다. 가장 위험한 혼동은 치명적인 Amanita virosa (속칭 "파괴의 천사" 그룹 중 하나) 또는 치명적인 Amanita hygroscopica (분홍색 주름의 파괴의 천사)이다. 아마니타 종은 기부의 대주머니, 즉 전반적 피막의 잔여물로 주름버섯과 구별될 수 있다. 그러한 피막은 주변의 더 작은 단추 버섯이 있는 경우에도 볼 수 있다. 주변에 더 작은 자매 단추 버섯이 있는지 찾아보고, 그 중 하나를 세로로 잘라 해부학을 검사하는 것이 좋다. 또한 흰색 또는 회백색의 포자문으로 구별될 수 있는 반면, 주름버섯과(Agaricacea) 버섯은 짙은 갈색이다. 미국에서는 A. camp.가 독성 Agaricus californicus 또는 A. hondensis와 혼동될 수도 있다. 풀밭에서 자라는 흰색 Clitocybe 종도 독성이 있을 수 있다. 몰덴케에 따르면, 일부 권위자들은 창세기와 솔로몬의 아가에서 언급된 맨드레이크는 Mandragora Officinarum L이 아니라 주름버섯일 수도 있다고 믿었다.

덜 심각하지만 더 흔한 혼동은 Agaricus xanthodermus (노란색 얼룩버섯)와 혼동하는 것인데, 이는 많은 사람들에게 위장 문제를 일으킨다. A. arvensis (말버섯)는 매우 유사하며 훌륭한 식용 버섯이다.

식용 종인 Agaricus andrewii 및 A. solidipes와 (현미경적으로 제외하고) 거의 동일하다.

 분포 및 서식지 
주름버섯은 전 세계적으로 늦여름 이후 비가 내린 뒤 밭이나 잔디밭에서 발견된다. 종종 교외 지역의 잔디밭에서 작은 무리를 지어 균륜으로, 또는 홀로 나타난다. 마차의 소멸과 그에 따른 방목하는 말의 수 감소로 인해, 과거의 "흰색 대량 발생"은 드문 일이 되고 있다. 이 종은 소림에서는 거의 발견되지 않는다.

이 버섯은 아시아, 유럽, 북아프리카, 오스트레일리아, 뉴질랜드, 북아메리카에서 보고되었다.

 사용 
식용이며 훌륭하지만, 이 버섯은 빨리 성숙하고 저장 수명이 짧기 때문에 상업적으로 재배되지 않는다. 독버섯과 구별하는 데 주의가 필요하다. (특히 프랑스에서) 독우산광대버섯을 이 종으로 오인하여 섭취한 사례가 있었다. 또한, 잔디밭에서 채취한 표본은 살충제나 다른 화학 물질에 오염될 수 있다.

요리 용도는 볶거나 튀겨서 먹거나, 소스에 넣거나, 심지어 생으로 썰어 샐러드에 포함시키는 것도 있다. 맛과 질감에서 이 버섯은 대부분의 서구 국가의 식료품점에서 구할 수 있는 흰색 단추버섯 (A. bisporus)과 유사하다.

 기타 용도 
궤양 및 욕창 치료를 위한 곰팡이 균사 필라멘트를 이용한 곰팡이 드레싱에 대한 연구가 진행 중이다. 과거에는 스코틀랜드 일부 지역에서 화상 및 열상에 주름버섯 조각을 적용했다.

 생체 활성 특성 
주름버섯의 수성 추출물은 인슐린 분비를 증가시키고 시험관내에서 포도당 대사에 인슐린 유사 효과를 나타내는 것으로 밝혀졌지만, 그 메커니즘은 이해되지 않고 있다.

 같이 보기 

 주름버섯속 종 목록

 갤러리 

 각주 

 외부 링크 

 "영국 및 아일랜드 담자균류 체크리스트"의 Agaricus campestris
 "Mushroom-Collecting.com"의 Agaricus spp
 "MushroomExpert.com"의 Agaricus campestris

분류:유럽의 균류
분류:북아메리카의 균류
분류:아시아의 균류
분류:아프리카의 균류
분류:식용 버섯
분류:1753년 기재된 균류
분류:칼 폰 린네가 명명한 분류군